Текст
II. А. ВАРТАНОВ, П. С. САМОЙЛОВ
ПРАКТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ
СЦИНТИЛЛЯЦИОННОЙ
ГАММА-СПЕКТРОМЕТРИИ
Под ред. докт. техн, наук В. В. Матвеева
АТОМИ3ДАТ
МОСКВА 1964
ПРЕДИСЛОВИЕ
Сцинтилляционный метод прочно вошел в арсенал средств,
применяемых для решения многих задач, связанных с исследова-
нием или использованием излучений. Объясняется это прежде
всего такими свойствами сцинтилляционных детекторов, как вы-
сокая эффективность регистрации многих видов излучений, вы-
сокая временная разрешающая способность, способность изме-
рять энергию частиц и квантов. Аппаратура для сцинтилляцион-
ных измерений относительно проста по конструкции и надежна
в эксплуатации.
Недостатком сцинтилляционного метода исследования излу-
чений является сложность обработки результатов измерений.
Затруднения возникают чаще всего из-за отсутствия достаточно
полных сведений о характеристиках сцинтилляционных счетчи-
ков и методах обработки сцинтилляционных спектров. В предла-
гаемой книге авторы стремились собрать и обобщить данные по
этим вопросам.
Книга состоит из трех глав и приложения. В приложении при-
ведены рассчитанные методом геометрического подобия полные
эффективности регистрации у-излучения для кристаллов NaJ (Т1)
и CsJ (Т1) стандартных размеров, а также их фоточасти. Приве-
ден также справочный материал, облегчающий обработку сцин-
тилляционных спектров.
В гл. I рассмотрены принципы сцинтилляционного метода, ос-
новные параметры сцинтилляционного спектрометра и способы их
практического определения.
В гл. II подробно разобраны вопросы, связанные с теорети-
ческим и экспериментальным определением полных эффектив-
ностей, фоточастей и фотоэффективностей кристаллов NaJ (Т1) и
CsJ (Т1) цилиндрической формы.
Рассмотрены явления, сопутствующие процессам регистрации
у-квантов кристаллами в различных областях энергии. Показано,
что эти явления (вылет рентгеновского /(-излучения иода, эффекты
гуммирования и т. п.) в зависимости от характера задачи можно
учесть как паразитные или использовать для решения самой за-
дачи.
3
В гл. Ill рассматривается применение однокристального гамма-
спектрометра, в том числе спектрометра полного поглощения для
решения некоторых физических задач.
Весь материал книги авторы стремились изложить в форме,
наиболее удобной для практического применения в сцинтилля-
ционной гамма-спектрометрии.
Такие вопросы, как состав и свойства сцинтилляторов, процесс
электронного умножения, в книге не рассматриваются.
Глава I
СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ МЕТОД
1. ВВЕДЕНИЕ
Известно большое количество твердых и жидких неоргани-
ческих и органических сцинтилляторов, обладающих достаточно
большим световым выходом и характеризующихся пропорцио-
нальностью между энергией, потерянной в них частицами, и ин-
тенсивностью сцинтилляций в широком диапазоне энергий [1—3].
Последнее свойство сцинтилляторов позволяет использовать их
в различных спектрометрических устройствах. Все применяемые
в сцинтилляционных спектрометрах сцинтилляторы регистрируют
любое ядерное излучение, производящее в них ионизацию. Од-
нако в зависимости от поставленной задачи и условий экспери-
мента необходимо делать определенный выбор.
Для высокоэффективной регистрации у-излучения обычно ис-
пользуют неорганические монокристаллы, в частности, иодистый
натрий и иодистый цезий, активированные таллием. Иодистый
натрий, обладающий высоким световым выходом и относительно
большой плотностью (q = 3,67 г/см3) и содержащий атомы иода
с большим атомным номером (Z = 53), особенно подходит для
спектрометрии рентгеновского и у-излучений.
Иодистый цезий, активированный таллием, по некоторым свой-
ствам (относительно малый световой выход, большое время высве-
чивания) несколько уступает иодистому натрию. Тем не менее
при-решении задач, требующих большой эффективности реги-
страции у-излучения, предпочтение следует отдавать иодистому
цезию.
В гл. I на примере однокристального гамма-спектрометра,
нашедшего широкое применение в различных областях науки
н техники, рассматриваются основные положения и принципы
сцинтилляционного метода. Различные комбинации однокристаль-
ных спектрометров образуют более сложные системы, назначе-
ние которых определяется характером решаемой задачи, Примеры
таких систем приводятся в разделе 5.
2. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ у-ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ
СЦИНТИЛЛЯТОРА
Рентгеновские или у-кванты при попадании в сцинтиллятор
возбуждают его атомы и молекулы. Возвращаясь в нормальное
состояние, они излучают фотоны света. Большая доля испущен-
ного сцинтиллятором света попадает на фотокатод фотоэлектрон-
ного умножителя. Под действием вспышки света катод фотоумно-
жителя эмитирует фотоэлектроны, которые собираются на первом
диноде умножающей системы и лавинообразно размножаются в по-
следующих каскадах. После каждой сцинтилляции на аноде ум-
ножителя появляется импульс тока, который может быть заре-
гистрирован и измерен при помощи специальной электронной
аппаратуры.
Основными процессами, приводящими к появлению электри-
ческих импульсов на выходе фотоэлектронного умножителя в ре-
зультате прохождения у-излучения через вещество сцинтиллятора,
являются фотоэлектрическое поглощение, комптоновское рассея-
ние и образование пар. В каждом из этих трех процессов у-квант
передает вторичному электрону различную долю своей энер-
гии.
В процессе фотоэлектрического поглощения вся энергия
у-кванта расходуется на преодоление энергии связи и сообщение
выбитому из соответствующей оболочки фотоэлектрону кинети-
ческой энергии. Из закона сохранения количества движения сле-
дует, что фотоэффект может иметь место только на связанных
электронах, поэтому вероятность фотопоглощения растет с уве-
личением энергии связи электрона в атоме. Если это энергети-
чески возможно, около 80% фотопоглощений происходит на К-
оболочке, остальные 20% — на L-оболочке.
Возбужденные в результате фотоэлектрического процесса
атомы сцинтиллятора переходят в основное состояние путем ис-
пускания Оже-электронов и характеристического излучения, легко
поглощающихся в веществе сцинтиллятора. Таким образом, фо-
топоглощение приводит к появлению световой вспышки, ампли-
туда которой пропорциональна полной энергии первичного у-
кванта.
В противоположность фотоэлектрическому поглощению комп-
тоновское рассеяние у-квантов происходит на свободных электро-
нах. При комптоновском взаимодействии часть энергии у-кванта
передается электрону отдачи, а оставшаяся часть проявляется
в виде рассеянного фотона. Поэтому в сцинтилляторе происхо-
дит поглощение только части энергии, величина которой меняется
от нуля до определенного граничного значения, зависящего от
энергии первичного кванта. Если рассеянный фотон поглощается
в сцинтилляторе, интенсивность сцинтилляции пропорциональна
полной энергии у-кванта, так как следующие друг за другом сцин-
। и '1/1 нпии регистрируются как одиночный импульс света.
Для образования пары у-квант должен обладать энергией Еу,
равной, по крайней мере, удвоенной энергии массы покоя элек-
трона (2тос2 = 1,02 Мэв). Разность энергий £у — 2тос2 рас-
пределяется между электроном и позитроном.
В табл. 1 приведены значения коэффициентов поглощения
у-излучения [4]. Соответствующие кривые зависимостей коэффи-
Рис. 1. Линейные коэффициенты поглощения у-излучения
в кристалле NaJ (Т1):
т — фотоэлектрическое поглощение; о — комптоновское рас-
сеяние; % — образование пар; ц = т + о + х — полный коэф-
фициент поглощения.
писптов поглощения от энергии у-квантов показаны на рис. 1.
Кривые построены с вычетом эффективного сечения когерент-
ного рассеяния, не приводящего к образованию световой вспышки
н сцинтилляторе.
Из рис. 1 видно, что при низких энергиях преобладает фото-
•э'Н'ктрическое поглощение. С ростом энергии у-квантов все более
7
Таблица 1
Коэффициенты поглощения у“излУчения в кристалле йодистого натрия, активированного 0,1% таллия, слг1
Энергия Рассеяние Фотопоглощение Образование пар Полный коэффициент поглощения без когерентного рассеяния
у-квантов, Мэв когерентное некогерентное на К-, L- и Al-оболочках 'на ядрах на электронах поправка на 0,1% Т1 NaJ + 0,1% Т1
0,01 8,3858 0,6048 448,3 — — 0,28150 448,90
0,01268 — 0,5990 200,1 — — 0,14535 200,70
0,015 5,1538 0,5945 140,7 — — — 141,29
0,01537 — 0,5912 125,5 — — 0,51057 126,09
0,020 3,5429 • 0,5841 62,14 — — 0,24583 62,72
0,030 1,9424 0,5635 18,94 — — 0,078539 19,50
0,03323 1,80095 0,5576 13,99 — — — 14,55
0,03323 1,80095 0,5576 110,88 — — — 111,44
0,040 1,37061 0,5458 66,36 — — 0,035084 66,91
0,050 0,88574 0,5296 36,42 — — 0,018428 36,95
0,060 0,64993 ' 0,5148 22,12 — — 0,011024 22,635
0,080 0,39644 0,4883 9,997 — — 0,004991 10,485
0,08584 • — 0,4820 5,774 — — 0,004131 6,256
0,08584 — 0,4820 5,798 — — 0,028292 6,280
0,10' 0,27265 0,4646 5,325 — — 0,018908 5,790
0,15 0,126744 0,4190 1,6716 — — 0,006612 2,0906
. >35
0.30 •j.3334
0.40 , 0.019159 0,2995
0,50 0,0131166 0,2731
0,60 0,0085479 0,2525
0,80 0,0053056 0,2219
1,0 0,0026528 0,1995
1,5 0,00176852 0,16197
2,0 0,00073688 0,13822
3,0 — 0,10872
4,0 — 0,09057
5,0 — 0,07818
6,0 — 0,06903
8,0 — 0,05650
10,0 — 0,04809
15,0 — 0,03555
20,0 — 0,028543
30,0 — 0,020755
40,0 — 0,016477
50,0 — 0,013749
60,0 — 0,011845
80,0 — 0,009323
100,0 — 0,007744
I
0.2386
0,16658 —
0,05775 —
0,03702 —
0,019255 —
0,01244 —
0,006072 0,002659
0,003851 0,009008
0,00237 0,02347
0,001629 0,03676
0,001185 0,04798
0,001037 0,05727
0,000740 ' 0,07247
0,000593 0,08517
0,000444 0,10997
0,000296 0,12767
— 0,15350
— 0,16974
— 0,18450
— 0,19335
— 0,20811
— 0,21845
— г.лчИГб 1.12S3
— 0,0012696 ; 0,5720
— 0,0007541 0,4061
— 0,0005231 0,33085
— 0,0004112 0,28952
— 0,0003019 0,24116
— 0,0002476 0,21194
— 0,0001862 0,17070
— 0,0001657 0,15108
0,0000103 0,000154 0,13457
0,0000590 0,000153 0,12902
0,000103 0,000155 0,12745
0,000148 0,000159 0,12748
0,000295 0,000166 0,13001
0,000590 0,000178 0,1344
0,001033 0,000202 0,14700
0,001475 0,000223 0,15798
0,001918 0,000254 0,17617
0,002507 0,000277 0,18872
0,002803 0,000294 0,20105
0,003098 0,000307 0,20829
0,003540 0,000326 0,22097
0,003983 0,000342 0,23016
заметным становится процесс комптоновского рассеяния. В об-
ласти энергии около 1 Мэв он приобретает доминирующее значе-
ние и является основным видом взаимодействия.
Когда энергия у-квантов равна энергии покоя пары электрон —
позитрон или превышает ее, начинает проявляться процесс
образования пар, который при еще больших энергиях становится
превалирующим.
В важном для ядерной спектрометрии диапазоне энергий 0,1 -ь
3,0 Мэв наблюдаются все рассмотренные виды взаимодействия,
от природы которых (а также от статистического характера ре-
гистрации) зависит распределение амплитуд импульсов в сцин-
тилляционных спектрометрах.
3. ФОРМА линии в сцинтилляционном
ГАММА-СПЕКТРОМЕТРЕ (Еу < 2т0с2)
Для того чтобы с помощью сцинтилляционного спектрометра
можно было достаточно точно изучать сложные спектры, необхо-
димо знать интенсивность и вид распределения импульсов на вы-
ходе спектрометра для у-излучения соответствующей энергии. Оба
эти фактора зависят не только от энергии квантов, но и от разме-
ров и формы регистрирующего кристалла, а также от геометрии
источник — детектор. В связи с этим вопросу о форме линии моно-
хроматического у-излучения в сцинтилляционном спектрометре
должно быть 'уделено особое внимание.
Тот факт, что у-кванты при разных процессах взаимодействия
оставляют в сцинтилляторе различную долю своей первоначаль-
ной энергии, обусловливает появление на выходе гамма-спектро-
метра импульсов с различными амплитудами, меньшими амплиту-
ды, соответствующей полному поглощению энергии у-квантов.
В качестве примера на рис. 2 приведено распределение импульсов
от радиоактивного изотопа Мп54 (7\2 = 300 дней), полученное на
сцинтилляционном спектрометре, состоящем из стандартного дат-
чика УСД-1 и многоканального амплитудного анализатора типа
АИ-256. Приведенный спектр наглядно иллюстрирует процессы
взаимодействия монохроматического у-излучения с веществом
сцинтиллятора и окружающим сцинтиллятор материалом.
Пик в конце импульсного распределения соответствует полному
поглощению энергии у-квантов в сцинтилляторе и называется
пиком полного поглощения. Происхождение пика полного погло-
щения связано с процессом фотоэлектрического взаимодействия
и многократного рассеяния в сцинтилляторе. Его форма достаточно
хорошо описывается гауссовским распределением [5, 61:
g(n)^_A^e , (1)
ст V 2л
где S — площадь под пиком; о — среднеквадратическое откло-
нение величины п от его среднего значения п0; п0 — номер ка-
Рис. 2. Гамма-спектр Мп54, измеренный однокристальным спектрометром.
нала анализатора, соответствующего максимуму интенсивности
пика. Небольшая асимметрия в низкоэнергетической части пика
обусловлена процессами многократного рассеяния, происходя-
щими в детекторе, а также комптоновским рассеянием у-квантов
под малыми углами в упаковке кристалла и подложке источника
и в поглощающих материалах (используемых для предотвращения
регистрации Р-частиц из источника и уменьшения фона тормоз-
ного излучения).
Непрерывное распределение импульсов, простирающееся до
50-го деления шкалы амплитуд, создается электронами отдачи
при комптоновском рассеянии у-квантов в сцинтилляторе с после-
дующим вылетом рассеянного кванта из кристалла. Распределе-
ние комптоновских электронов по энергиям без учета многократ-
ных процессов можно выразить посредством дифференциального
эффективного сечения для передачи электрону отдачи энергии,
лежащей между Е$ и Е& dEp [7].
2-1Г п 4 р Е»(Ех+^~Еу (£p + 2£y)1
где Ер — энергия электрона отдачи в единицах /п0с2; г0 =
= 2,82 • 10~13 см — классический радиус электрона; Еу — энер-
гия первичного кванта в единицах т0с2. На рис. 3 приведены
кривые, полученные на основании этого соотношения. Значения
энергий электронов отдачи заключены в пределах от нуля до
2Е2
Т'+2Е" ’ И3 рисунка видно, что полученное на основе формулы
(2) распределение комптоновских электронов характеризуется
резким возрастанием числа последних около границы их максималь-
ной энергии. Иная картина наблюдается в аппаратурном спектре
(см. рис. 2), где в отличие от теоретического распределения высо-
коэнергетическая область непрерывного спектра сглажена. Та-
кое изменение формы спектра частично обусловлено регистрацией
у-квантов, рассеянных от окружающей защиты, а в основном —
вылетом из кристалла квантов, рассеянных назад под углом 180°.
При этом, поскольку возникающие в сцинтилляторе световые
вспышки пропорциональны поглощенной энергии, соответствую-
щие амплитуды распределяются по гауссовской кривой плотности
нормального распределения, что приводит к дополнительному
размытию спектра и смещению комптоновского края в сторону
меньших энергий.
Соотношение площадей под непрерывным распределением и
пиком полного поглощения зависит от размеров сцинтиллятора,
энергии регистрируемого излучения и геометрии пучка. С уве-
личением размеров сцинтиллятора площадь под пиком полного
поглощения растет за счет многократного рассеяния у-квантов,
приводящего к полной потере их энергии в детекторе. Этот про-
। •
цесс происходит тем эффективнее, чем меньше энергия первичных
квантов и чем «больше размеры сцинтиллятора.
Согласно общепринятому определению, отношение числа им-
пульсов в пике полного поглощения к числу импульсов под всем
спектром называется фоточастью спектрометра. Другой важной
характеристикой спектрометра является эффективность фоторе-
гпстрации (фотоэффективность), представляющая собой отноше-
ние числа импульсов в
пике полного поглоще-
ния к числу у-квантов,
падающих на кристалл.
()тпошение фотоэффек-
та впости к фоточасти
дает полную эффектив-
ность регистрации у-
кваптов спектрометром.
Таким образом, под пол-
ной эффекти в н остью
спектрометра понимают
отношение числа у-кван-
тов, зарегистрирован-
ных спектрометром, к
полному числу квантов,
прошедших через по-
верхность кристалла.
)тп параметры сцинтил-
ляционного спектромет-
ра- необходимо знать
при решении спектро-
метрических задач.
При анализе гамма-
спектров, полученных с
ПОМОЩЬЮ сцинтилля-
ционного спектрометра,
необходимо проводить
че1 кую дифференциа-
цию между чувствитель-
ностью детектора к не-
Рис. 3. Распределение электронов отдачи по
энергиям при первичном эффекте Комптона.
Энергии у-квантов и комптоновских электронов
выражены в единице массы покоя электрона
(/и0с2).
посредственному излучению источника и паразитному рассеян-
ному излучению, возникающему в результате взаимодействия
исследуемого излучения с окружающими материалами. Возник-
новение паразитного рассеянного излучения в основном связано
। фотоэлектрическим поглощением и комптоновским рассеянием.
В гамма-спектре Мп64 в районе 50-го канала (см. рис. 2) на
непрерывное комптоновское распределение накладывается широ-
кий пик несимметричной формы, обусловленный рассеянием у-
квинтов от окна фотоумножителя, стенок защитного кожуха и сте-
кл янного торца контейнера, в котором упакован кристалл NaJ (Т1).
13
Этот пик принято называть пиком обратного рассеяния. В его фор-
мировании участвуют те рассеянные кванты, которые попадают
в кристалл в интервале углов 90 4-180°. Для большинства гамма-
линий различных радиоактивных источников энергии, соответст-
вующие пикам обратного рассеяния, лежат в пределах от 70 до
400 кэв. Значения энергий рассеянных квантов в зависимости
от угла рассеяния 0 и энергии первичных у-квантов приве-
дены в приложении (табл. ПШ. 1).
Особо следует указать на энергетическую область первичных
квантов ниже 500 кэв, в которой пик обратного рассеяния совпа-
дает с верхней границей комптоновского распределения. По этой
причине установление вида спектра непрерывного распределения
в указанном диапазоне энергии связано с некоторыми трудно-
стями. В работе [8] описывается способ, позволяющий в подоб-
ных случаях оценить вклад обратного рассеяния в измеренный
спектр.
Эффект обратного рассеяния в сцинтилляционных гамма-спек-
трометрах в зависимости от энергии у-квантов, природы защитного
материала, геометрии источник — детектор и взаимного распо-
ложения экрана и детектора изучался многими авторами. Все
перечисленные факторы, влияющие на интенсивность и форму пика
обратного рассеяния детально рассмотрены в оригинальных ра-
ботах [8—10].
Вторым источником паразитного излучения, обусловливаю-
щего значительные искажения мягкой части спектра, является
характеристическое излучение от окружающего материала. Так
как это излучение возникает в результате фотоэлектрического
взаимодействия, эффект возрастает с увеличением атомного номера
поглощающего материала и с уменьшением энергии у-квантов.
При конструировании кожуха и защиты спектрометрического дат-
чика эти особенности необходимо учитывать.
Очень часто в качестве защитного материала используется
свинец, что приводит к образованию характеристического излу-
чения с энергией 72 кэв. В спектре Мп54 пик характеристического
излучения от свинца расположен в области 20-го канала (см.
рис. 2).
Для снижения интенсивности этого вида паразитного излуче-
ния используют набор экранов [11]. Защитный экран из свинца
обычно облицовывается несколькими слоями из материалов,
атомные номера которых убывают в нисходящем порядке. Выбор
таких материалов объясняется тем, что они имеют высокое сече-
ние для поглощения флуоресцентного излучения от предшествую-
щего материала. Обычное устройство состоит из свинцового эк-
рана, за которым следует слой кадмия толщиной от 0,8 до 1,5 мм
и слой меди толщиной 0,15 мм. При использовании свинцовых
коллиматоров указанными материалами облицовывают как отвер-
стие в диафрагме, так и обращенную в сторону кристалла поверх-
ность коллиматора. Набор подобных экранов значительно сни-
14
/кает интенсивность характеристического излучения. Пики обрат-
ного рассеяния и характеристического рентгеновского излуче-
ния от материала защиты отчетливо видны в измеренном гамма-
спектре, так что можно оценить их вклад в изучаемый эффект.
К дополнительному искажению спектра приводят явления,
( вязанные с утечкой электронов и рентгеновского излучения иода
из кристалла, на что также должны быть введены соответствую-
щие поправки.
Фотоэлектроны, образующиеся около поверхности кристалла
н результате поглощения первичных квантов, могут покинуть
кристалл, не потеряв полностью свою энергию. Регистрируемые
и таких случаях импульсы лежат в интервале 0 + Еу и входят
и комптоновское распределение, если потерянная энергия больше
полуширины пика полного поглощения. Импульсы, соответствую-
щие уходу из кристалла электронов с энергиями, меньшими полу-
ширины ДЕу, попадают под пик полного поглощения, дополни-
тельно нарушая его симметрию.
Л идеи и Штарфельт [8] рассчитали долю теряющихся первич-
ных и вторичных фотоимпульсов. Расчеты показывают, что отно-
шение числа импульсов утечки электронов к числу импульсов
и пике полного поглощения пропорционально энергии электронов
н отношению площади поверхности кристалла к его объему. Для
кристаллов средних размеров (0 15x15 мм) и у-квантов с энер-
। ней 1 Мэв доля утечки составляет 7% [8]. Применительно к кол-
лимированному излучению поправка обратно пропорциональна
высоте кристалла Ь, когда она не слишком мала (Z?>2 мм). По-
правка па эффект утечки электронов вводится и в комптоновское
распределение электронов. Обычно это делают при проведении
|г()ретических расчетов эффективности регистрации у-излучения
кристаллами различных размеров. При фотоэлектрическом погло-
щении у-квантов в кристалле NaJ (Т1) энергия полностью пере-
чне ни /(-электронам атома иода, которые, покидая атом, уносят
»I iep г Н к)
(Ek “1“ Еа)’
। ас /,/. энергия связи электрона на /(-оболочке; Еа— энергия
ною\'/кдения атома в результате выбивания фотоэлектрона. При
по шращеиии возбужденного атома иода в основное состояние ис-
пускается рентгеновское /(-излучение иода с энергией 28 кэв, легко
hoi лощаемое в кристалле. В случае ухода этого излучения из
к рис галла в спектре появляется дополнительный пик, располо-
/М'ннын па 28 кэв ниже пика полного поглощения. Этот пик назы-
нангя пиком утечки /(-излучения иода или пиком вылета.
Величина утечки рентгеновского /(-излучения иода с различ-
ных поверхностей кристалла рассчитана в работе [8] с учетом
выхода флуоресценции и части процессов фотоэлектрического
hoi лощения, происходящих в /(-оболочке. Для кристаллов сред-
ни х размеров при регистрации у-излучения с энергией выше 200 кэв
15
площадь пика утечки почти не зависит от энергии и составляет 3%
площади фотопика. Эффект утечки существен только при энергиях
ниже 150 кэв, так как фотоэффект происходит вблизи поверхности
кристалла. В этом случае велика вероятность того, что рентгенов-
ский квант иода покинет кристалл.
В области энергии падающих квантов от 30 до 40 кэв пик утечки
может не появиться в измеренном спектре, хотя интенсивность
пика полного поглощения за счет этого будет уменьшена почти
на 40%. Часто из-за других помех не представляется возможным
измерить площадь под пиком вылета. В таких случаях приходится
пользоваться теоретическими расчетами, которые дают величину
пика вылета в долях соответствующего пика полного поглощения
[12]. Вопросы, связанные с введением поправок в измеренные
спектры на пики вылета, рассматриваются в гл. II.
4. АППАРАТУРНАЯ ЛИНИЯ ПРИ БОЛЬШИХ ЭНЕРГИЯХ
(Еу > 2/77оС2)
Форма аппаратурной линии в сцинтилляционных гамма-спек-
трометрах с кристаллом NaJ (Т1) разных размеров для энергий
у-квантов, больших порога образования пар, изучалась многими
авторами теоретически и экспериментально [12—15]. Расшифровка
спектра при таких энергиях затрудняется по многим причинам.
К ним можно отнести сложный характер взаимодействия у-излу-
чения с веществом сцинтиллятора при больших энергиях, заметный
рост утечки электронов, радиационные потери, связанные с ухо-
дом из сцинтиллятора квантов тормозного излучения.
На рис. 4 приведен гамма-спектр радиоактивного изотопа Na24,
наглядно иллюстрирующий чувствительность сцинтилляционного
спектрометра к у-квантам с энергией 2,76 Мэв. При таких энергиях
сечение образования пар в кристалле NaJ (Т1) имеет заметную ве-
личину. В этом процессе вся энергия кванта сверх порога образо-
вания пары (1,02 Мэв) переходит в кинетическую энергию пары
электрон — позитрон.
Через короткий промежуток времени позитрон аннигилирует,
образуя чаще всего два фотона с энергией 0,511 Мэв каждый.
В дальнейшем оба фотона могут поглотиться в кристалле или вы-
лететь из него, может один фотон поглотиться, а другой вылететь.
Если оба аннигиляционных фотона вылетят из кристалла, то
первоначальный квант потеряет в кристалле энергию, равную
кинетической энергии пары, т. е. энергию, на 1,02 Мэв меньшую
своей полной энергии. В распределении импульсов появится пик,
соответствующий этой энергии. Этот пик называется пиком вы-
лета двух квантов или пиком двойного вылета. На рис. 4 пик
двойного вылета расположен в 140-м канале амплитудного ана-
лизатора, что в энергетической шкале означает Еу— 1,02 =
- 1,74 Мэв.
16
Рис. 4. Гамма-спектр Na24, полученный на однокристальном сцинтилляционном спектрометре.
Если из кристалла вылетает один из аннигиляционных фотонов,
а другой регистрируется в результате фотопроцесса или процес-
сов многократного рассеяния до полного поглощения, первоначаль-
ный квант теряет в кристалле энергию, на 0,511 Л4эв меньшую своей
полной энергии. В спектре импульсов появляется пик, соответствую-
щий энергии Еу — 0,511 Мэв. Он называется пиком вылета одного
кванта или пиком одиночного вылета. В спектре Na24 этот пик на-
ходится у края комптоновского распределения.
Если оба аннигиляционных фотона поглощаются в кристалле
и регистрируются им, то первоначальный квант теряет в кристалле
всю свою энергию, что вызывает появление импульса в пике пол-
ного поглощения.
В общем случае после образования пары и последующей анни-
гиляции позитрона один или оба фотона могут регистрироваться
не только посредством процессов фотопоглощения, но и путем
комптоновского рассеяния. Тогда в спектре у-излучения кроме
трех упомянутых пиков дополнительно появится непрерывное
распределение импульсов в интервале энергий от (Еу — 1,02) Мэв
до полной энергии падающего кванта. Это распределение также
накладывается на комптоновское распределение, связанное с пер-
вичным излучением. Паразитные эффекты, связанные с процессами
регистрации у-лучей высокой энергии, необходимо учитывать
при расшифровке аппаратурных спектров. В частности, если рас-
смотренные выше пики вылета накладываются на гамма-линии,
обусловленные переходами в ядре, для оценки вносимого ими
вклада необходимо знать вероятности соответствующих про-
цессов
В работе 116] экспериментально определены вероятности вы-
лета одного и двух аннигиляционных квантов из кристалла NaJ (Т1)
стандартных размеров в диапазоне энергий от 1,5 до 5 Мэв. Иссле-
довались кристаллы следующих размеров: 0 30x10, 0 30x20,
0 40x40, 0 70x40, 0 70x70 и 0 120x100 мм. Измерения
проводились с помощью многоканального амплитудного анализа-
тора типа АИ-256. В спектрометрических датчиках в зависимости
от размеров кристалла использовались фотоэлектронные умно-
жители ФЭУ;13, ФЭУ-1Б и ФЭУ-49. Источником у-квантов слу-
жил Na24, испускающий в каскаде кванты с энергиями 1380 и
2760 кэв. Использование 256-канального анализатора импульсов
позволило получить четкое очертание всех пиков в гамма-спектре
и в каждом отдельном случае набрать такое количество импульсов,
которое в определении площадей под пиками полного поглощения
вносило статистическую ошибку не более 1—2%. Возможные
ошибки в значениях площадей были обусловлены в основном гра-
фическим разложением сложного спектра на отдельные компо-
ненты. Эта ошибка не превышала 8—10%.
На рис. 5 представлены результаты измерений. По оси ординат'
отложена площадь под соответствующим пиком вылета (Su)
в долях площади под пиком полного поглощения (Sn) гамма-
18
.пиши 2760 кэв, по оси абсцисс — величина ]/а&, являющаяся
наиболее удобной характеристикой геометрических размеров кри-
сталла, где а — радиус кристалла; Ь — высота.
Полученные кривые показывают, что для кристаллов малых
размеров вылет двух квантов заметно превосходит вероятность
нилота одного кванта. С увели-
чением размеров кристалла эти
вероятности сравниваются и
для кристалла 0 40x40 мм
но величине составляют при-
мерно 40—50 % площади под
ником полного поглощения.
/(.яльнейший рост размеров при-
водит к уменьшению вероятно-
сти вылета двух квантов до
пуля, тогда как кривая вылета
одного кванта остается более
или менее постоянной и равной
20 °<> площади под пиком пол-
ного поглощения.
Для выяснения зависимости
и мучаемого эффекта от расстоя-
ния источник—кристалл были
и шерены спектры для расстоя-
ний 0,3; 5 и 10 cjw (рис. 6). Из
рис. (> видно, что вероятности
Рис. 5. Вероятности вылета одного
(Д) и двух (О) аннигиляционных
квантов из кристалла NaJ (Т1) в за-
висимости от размеров кристалла.
вылета одного и двух квантов из кристалла в пределах ошиб-
ки эксперимента не зависят от расстояния.
‘Результаты эксперимента, полученные при помощи радиоак-
1НВНОГО источника Na24, справедливы для у-квантов с энергией
2760 кж. Однако легко видеть, что
11 -г, - U —
i),h тЗ---------------------д-----
II I________________________________
I/ 5 10 Ь,см
Риг, (Г Вероятности вылета одного (Д)
и ;шух (О) аннигиляционных квантов
hi кристалла NaJ (Т1) 0 40 X 40 мм
и HIIHICIIMOCTH от расстояния источник —
кристалл.
лях площадей под пиками полного поглощения для у-квантов
г шергиями Ev и 2760 кэв соответственно; (\— отношение
\ Xfiv )
линейных коэффициентов образования пар при соответствующих
их можно распространить на
другие значения энергий с
помощью следующего соот-
ношения:
av
_ / \ / Х2760 \ / ?2760 \
“ \ Sn /2760 у ХЕу )\РЕу)
(3)
где(4^)Е и (Ф-) — пло-
щади под пиками вылета в до-
19
р
энергиях (рис. 7); ---отношение фоточастей для кристалла
ЕУ
заданных размеров при тех же энергиях.
На рис. 8 представлены кривые зависимости отношения
от энергии у-квантов, полученные с помощью соотношения (3).
Величины для фоточастей взяты из работы [17]. Численные зна-
чения отношений для вылета одного и двух квантов
приведены в табл. 2.
Из рис. 5—8 и табл. 2 видно, что для кристаллов средних раз-
меров вылет аннигиляционных квантов составляет заметную долю
Таблица 2
Относительные вероятности вылета аннигиляционных квантов
из кристалла NaJ [Т1]
Энергия у-квантов, Мэв 0 40x40 мм 0 70x70 мм Энергия у-кваптов, Мэв 0 40X40 мм 0 70x70 мм
tn 1 Е Ъ |со " СО 1 Е СО |С/) 1^\ \ ‘$п/I Сю| Сю Е J И _±э \5,1 /1 гм К Л ft). |СО
1,50 0,032 0,038 0,022 0,008 3,50 0,836 0,984 0,450 0,172
1,75 0,075 0,089 0,068 0,029 3,75 1,01 1,19 0,525 0,201
2,00 0,135 0,158 0,088 0,037 4,00 1,21 1,43 0,600 0,230
2,25 0,205 0,241 0,130 0,050 4,25 1,44 1,69 0,680 0,260
2,50 0,298 0,350 0,186 0,071 4,50 1,68 1,98 0,755 0,289
2,75 0,400 0,470 0,240 0,092 4,75 1,96 2,30 0,835 0,320
3,00 3,25 0,525 0,668 0,615 0,785 0,306 0,374 0,117 0,143 5,00 2,24 2,64 0,925 0,355
20
от пика полного поглощения. Полученные результаты дают воз-
можность вводить поправки в значения площадей под теми ли-
ниями, на которые накладываются пики вылета.
В точке 0,511 Мэв энергетической шкалы спектрометра одно-
временно возникает пик малой интенсивности, происхождение ко-
торого объясняется взаимодействием высокоэнергетических у-кван-
Рис. 8. Вероятности вылета одного (Д) и двух (Q)
аннигиляционных квантов для кристаллов0 40 X 40 мм,
а также одного (□) и двух (ЕЗ) квантов для кристалла
0 70 X 70 мм, в зависимости от энергии у-квантов.
и другими материалами, расположенными вблизи детектора. Этот
пик не обусловлен регистрацией первичных квантов, падающих
ни детектор, поэтому его также следует отнести к паразитному
и мучению.
В области больших энергий искажение формы гамма-спектра
ньнывается не только рассмотренными эффектами. Заметный вклад
в искажение спектра вносит уход электронов и тормозных квантов
in кристалла.
Появление вторичных электронов большой энергии в резуль-
। а гс регистрации высокоэнергетических у-квантов кристаллом
21
NaJ (Tl) приводит к образованию тормозных фотонов, которые могут
покинуть кристалл легче, чем электроны. Простой расчет показы-
вает, насколько значительными могут быть тормозные потери.
Согласно работе [18], приближенное выражение для энергети-
ческих потерь электронов в иодистом натрии имеет вид
h35-10',£Z|’ <4>
где Е — энергия электрона; q — плотность кристалла NaJ (Т1)
(q = 3,667 г/см3)\ А — массовое число; Z — эффективный атом-
ный номер, равный 46.
Первый член в фигурных скобках означает энергетические по-
тери в результате столкновений, второй член дает радиационные
потери (табл. 3). Интегрируя выражение (4) от начальной энергии
электрона £0 Д° нуля, получим длину пробега х0 в веществе сцин-
тиллятора
д
3,6.10-^ 1п о + 1.2- 10-3ZE0).
(5)
Таблица 3
Пробеги и доля радиационных потерь электронов в кристалле
NaJ [Til в зависимости от энергии электронов
Энергия электрона, Мэв х0, 'см F, % Энергия электрона, Мэв х0, см г, %
1,0 0,185 2,9 10 1,58 20,4
2,0 0,401 5,2 15 2,12 27,1
5,0 0,925 11,7 20 2,57 32,6
7,5 1,28 16,3
Доля потери энергии на торможение определяется по формуле
3qZ х0 _1 1п(1 + 1,2-10-3ZEo)
А Ео “ 1 ' 1,2.10"3Z£0
Из табл. 3 видно, что при энергии 1 Мэв радиационные потери
незначительны и ими можно пренебречь; с увеличением энергии
наблюдается заметный рост доли этих потерь и для энергии 20 Мэв
потери достигают 30%. Это приводит к сильному подавлению пика
полного поглощения и возрастанию площади под непрерывным
распределением.
5. СПЕКТРОМЕТРЫ ПОЛНОГО ПОГЛОЩЕНИЯ
Рассмотренные в предыдущих разделах гамма-спектры Мп54
и Na24 показывают, что аппаратурная линия в сцинтилляционных
гамма-спектрометрах с кристаллом NaJ (Т1) небольших размеров
является достаточно сложной. При распаде большинства радио-
22
активных изотопов часто испускается несколько групп моноэнер-
гетических квантов, в результате чего наблюдаемый спектр у-из-
лучения становится еще более сложным.
Картина значительно усложняется, когда значения энергий
регистрируемых у-квантов лежат выше порога образования пар.
В таких случаях на непрерывное комптоновское распределение
дополнительно накладываются еще три пика, обусловленные про-
цессом образования пар в сцинтилляторе и в окружающей его
защите. В области больших энергий существенными становятся
искажения за счет утечки электронов. Все это приводит к увели-
чению площади под непрерывным распределением и, следова-
।едино, к уменьшению величины фоточасти спектрометра.
Таким образом, сложный характер аппаратурной линии сцин-
। илляционного спектрометра с небольшим кристаллом является
ei о основным недостатком, затрудняющим расшифровку и ана-
лиз измеренных спектров. Этот недостаток частично может быть
устранен, если применять кристаллы больших размеров.
По мерс увеличения размеров кристалла и, следовательно,
длины пути, проходимого у-квантом в кристалле, возможность
нозннкновения многократных комптоновских рассеяний значи-
|слык) увеличивается. Кроме того, поскольку разрешающее время
к рис галла больше времени, затрачиваемого на ряд соударений,
♦ффекты будут складываться. Это в свою очередь приводит к тому,
•пи при относительно большом числе событий вся энергия у-кванта
полностью остается в кристалле и соответствующий импульс по-
падает иод пик полного поглощения. Такая «перекачка» импульсов
in области непрерывного распределения в область пика полного
по| лощения происходит тем эффективнее, чем больше размеры
ь рис галла. При анализе сложных спектров идеальным было бы
.... отсутствие комптоновского распределения. Однако пол-
ностью подивить непрерывное распределение даже при использо-
iniiiiiii кристаллов очень больших размеров не удается. Это свя-
HHIO г гем, что при увеличении размеров кристалла обратное
рассеяние и краевые эффекты хотя и уменьшаются, все же соста-
илиюг заметную величину.
Па рис. 9 даны амплитудные распределения монохромати-
Ч1ч них у-квантов с энергией 662 кэв, испускаемых при распаде
’ ’’ Спектры измерялись с кристаллами NaJ (Т1) разных раз-
мгрон. Для сравнения амплитудные распределения отнормиро-
нпны по фотонику. Анализ приведенных спектров показывает, что
при nirpriiii 662 кэв 64% событий приводят к полной потере энер-
। ни и кристалле размером 0 120x100 мм по сравнению с 42%
। in кристалла 0 40 x 40 мм и 24% для кристалла 0 30x10 мм,
В ра щеле 4 на примере изотопа Na24, испускающего у-кванты
• nirpi ней 2,76 Мэв, было показано, что увеличение размеров
। рн» ।илла приводит также к подавлению пиков вылета при энер-
• ни\ / v 1,02 и Еу — 0,511 Мэв. При этом вероятность вылета
|и\ч к наигон из кристалла резко падает с увеличением размеров
23
кристалла и для кристалла 0 120x100 мм составляет всего
1ч-2% пика полного поглощения. Для у-квантов с энергией
2,76 Мэв и кристалла 0 120x100 мм веротяность вылета одного
кванта примерно на порядок превосходит вылет двух квантов и
растет с увеличением энергии первичных у-квантов.
Рис. 9. Гамма-спектры изотопа Cs137, полученные на однокристальном
спектрометре с кристаллами NaJ (Т1) следующих размеров:
/ — 0 30 X Ю мм', 2 — 0 30 X 20 мм', 3 — 0 40 X 40 мм; 4 — 0 120 X
X 100 мм.
Сказанное иллюстрируется рис. 10, на котором приведены
гамма-спектры, снятые с источниками, располагаемыми на рас-
стоянии 75 см от поверхности кристалла.
Согласно данным работы [19], отношение площади под пиком
полного поглощения к площади под пиком вылета одного анни-
гиляционного кванта уменьшалось с увеличением энергии у-кван-
тов и размеров пучка. Одновременно наблюдалось ухудшение энер-
гетического разрешения спектрометра (рис. 11), что можно объяс-
нить уходом из кристалла тормозных квантов при увеличении
24
диаметра пучка. Спектры, приведенные на рис. 11, снимались без
коллимации пучка.
В работе [191 показано, что применение кристаллов еще
больших размеров значительно улучшает форму аппаратурной
линии и существенно снижает вероятность ухода из кристалла вто-
Рис. 10. Гамма-спектры, измеренные на спектрометре с кри-
сталлом NaJ (Т1) 0 127 X 102 мм при энергиях 1,28 (кривая 1),
4,43 (кривая 2) и 6,14 Мэв (кривая 3). Спектры получены со
свинцовым коллиматором с диаметром отверстия 4,5 см.
ричного излучения. Приведенные на рис. 12 спектры измерены на
спектрометре с двумя кристаллами NaJ (Т1) 0 127x102 мм, ко-
торые были приставлены друг к Другу торцами, закрытыми отра-
жателем. Кристаллы просматривались двумя фотоумножителями
типа Дюмонд 6364, причем пучок у-квантов направлялся на кри-
сталл через один из фотоумножителей. Вся эта система защища-
лась железным экраном толщиной 3 см и свинцом толщиной 10 см.
Диаметр отверстия коллиматора 4,5 см. Источники у-квантов рас-
полагались на таком же расстоянии от поверхности кристалла, что
и при измерениях с одним кристаллом. Недостатком рассматривае-
мого спектрометра является то, что пучок у-квантов до попадания
и кристалл проходит через один из фотоумножителей, а это не
пси да допустимо. Например, при низких энергиях квантов трудно
25
4
d
Ay /г
1
0 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 1,2
Величина импульса, отн.ед.
Рис. 11. Спектры у-квантов с энергией 1,28 (кривая /); 4,43 (кривая 2) и
6,14 Мэв (кривая <?), полученные с кристаллом NaJ (TI) 0 127 X 102 мм
без холлимации пучка.
Рис. 12. Гамма-спектры, полученные на спектрометре с двумя кри-
сталлами NaJ (Т1)0 127 X 102мм при энергиях 11,7 (кривая/), 17,6
(кривая 2) и 20,3 Мэв (кривая 3). Кривая 4 для энергии 25,5 Мэв по-
лучена экстраполяцией кривых с меньшими энергиями.
26
учитывать поглощение их в материале фотоумножителя, что очень
важно при калибровочных измерениях.
От такого недостатка свободен разработанный и сконструиро-
ванный Футом и Кохом [20] спектрометр полного поглощения
для регистрации тормозного излучения бетатрона в широком диа-
пазоне энергий (0,14-50 Мэв). Спектрометр представлял собой
два соединенных вместе кристалла NaJ (Т1) 0 127x102 мм каж-
дый. Кристаллы просматривались четырьмя умножителями Дю-
монд 6292 с диаметром фотокатода 5,1 см. Фотоумножители, про-
сматривающие один кристалл, соединялись в параллель, а об-
щие выходы подавались на схему сложения. Коллимированный
пучок у-излучения направлялся через свободное пространство
между фотоумножителями по центру к кристаллам. Авторы ука-
зывают, что сконструированный ими спектрометр относительно
прост, надежен, имеет эффективность, близкую к 100%, и дает
хорошее разрешение (по линии Cs137 11 %). Однако было отмечено
ухудшение разрешения для у-квантов с очень большими энергиями.
Некоторые ученые делали попытки улучшить энергетическое
разрешение в области больших энергий. Востром и Драпер [21 ]
построили спектрометр полного поглощения для исследования
спектров у-лучей захвата нейтронов. Они использовали кристалл
NaJ (Т1), помещенный внутри второго кристалла йодистого натрия,
причем второй кристалл был включен на антисовпадения с пер-
вым. Диаметр наружного кристалла 20 см, высота 30 см. Основной
кристалл имел размеры 0 60x150 мм и в режиме однокристаль-
ного спектрометра давал разрешение —8,3 % при энергии 662 кэв.
На установке исследовались у-лучи в диапазоне энергий от нуля
до 10 Мэв, образующиеся в результате захвата тепловых нейтро-
нов*. В режиме антисовпадения приборная ширина линии при энер-
гии 8,5 Мэв составляла 3%, тогда как в работе [19] для тех же
шачений энергии было получено разрешение 8%.
Аналогичная установка была построена Еллиотом и Броунелом
122], с той лишь разницей, что вместо NaJ (Т1) в качестве защит-
ного кристалла применялся пластический сцинтиллятор в виде
полого цилиндра больших размеров, в отверстие которого помещали
основной кристалл йодистого натрия. С таким устройством разре-
шение также было улучшено.
Подробное рассмотрение многокристальных спектрометров раз-
ного типа, улучшающих аппаратурную форму линии, не входит
в задачу настоящей книги. Для детального ознакомления с этими
вопросами отсылаем читателя к работам [23, 241.
Сцинтилляционная спектрометрия с применением кристаллов
NaJ (Т1) больших размеров является быстро развивающейся об-
шитью экспериментальной ядерной физики. Спектрометры пол-
ного поглощения находят широкое применение в следующих
жспериментах: исследование спектров у-лучей захвата нейтронов
1201; определение коэффициентов поглощения у-квантов в раз-
1нчных веществах [251; изучение сечений фотоядерных реакций
27
в области гигантского резонанса [261; установление каскадных
переходов при распаде ядер методом суммарных совпадений [271;
определение абсолютных активностей и оценка спектрального
состава у-излучения смеси изотопов [28]; изучение спектров тор-
мозного излучения [29]; градуировка ионизационных камер для
измерения потока энергии у-излучения электронных ускорителей
[30] и т. д.
6. ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫХ
ГАММА-СПЕКТРОМЕТРОВ
Блок-схема сцинтилляционного гамма-спектрометра с ис-
пользованием в качестве детектора монокристалла йодистого
натрия (или йодистого цезия) представлена на рис. 13.
Измеряемое у-излучение вызывает в сцинтилляторе 1 световые
вспышки, которые с помощью фотоумножителя 2 преобразуются в
Рис. 13. Блок-схема однокристального
сцинтилляционного гамма-спектро-
метра.
импульсы напряжения. Ампли-
туда этих импульсов обычно не
превышает нескольких вольт,
поэтому для дальнейшего ана-
лиза необходимо их усилить.
Выходные импульсы с анода фо-
тоумножителя подаются на ли-
нейный усилитель 4 через пред-
усилитель 5, основное назна-
чение которого состоит в со-
гласовании выхода фотоумно-
жителя с входом усилителя.
Максимальное значение ампли-
туды импульсов на выходе уси-
лителя 100 в, при этом должно соблюдаться постоянство усиления.
Импульсы различных амплитуд с выхода усилителя поступают
на вход дифференциального амплитудного анализатора 5, который
отбирает из них импульсы определенной величины, соответствую-
щие установленному смещению канала. Стандартизованные по ам-
плитуде и длительности импульсы с выхода анализатора подаются
на пересчетную схему 6, роль которой сводится к уменьшению ско-
рости счета до такой величины, которую можно без существенных
просчетов определить при помощи электромеханического счет-
чика 7. Таким образом, исследуя зависимость скорости счета от
амплитуды импульсов, можно получить энергетический спектр
измеряемого радиоактивного излучения.
Для ядерной спектрометрии важно, чтобы в сцинтилляционном
спектрометре существовала пропорциональность между величи-
ной импульса на выходе электронной схемы и энергией регистри-
руемых частиц. Если режим работы фотоэлектронного умножи-
теля обеспечивает линейность и постоянство усиления независимо
от величины входного сигнала, а предусилитель, усилитель и ана-
28
лизатор также работают линейно, то вопрос о пропорциональ-
ности спектрометра сводится к характеру зависимости величины
сцинтилляции от энергии частиц, попадающих в сцинтиллятор.
Эта зависимость для кристаллов NaJ (Т1) изучалась многими ав-
торами [31, 32]. В работе [311 указывается, что при хороших усло-
виях линейность наблюдалась в области энергии у-квантов от
10-?-15 кэв до 20 М.эв. Для еще больших значений энергии линей-
ность кристалла NaJ (Т1) проверялась на электронах от линей-
Рис. 14. Энергия у-квантов в зависимости от амплитуды вы-
ходных импульсов сцинтилляционного спектрометра с кри-
сталлом NaJ (Т1).
ноги ускорителя [32]. Оказалось, что линейность сохраняется
ия энергии электронов по крайней мере до 600 Мэв.
Па рис. 14 приведены градуировочные кривые, иллюстрирую-
щие линейность энергетической шкалы спектрометра, состоящего
hi многоканального амплитудного анализатора и спектрометри-
ческого датчика. В качестве датчиков использовались для кри-
• 1ллла 0 40x40 мм универсальный сцинтилляционный датчик
N’< Л-1 133], а для кристалла 0 70x70 мм — нестандартная го-
тика под фотоумножитель ФЭУ-1Б (ФЭУ-43). Из рисунка видно,
чю применяемая система в каждом отдельном случае обладала
sopoinefi линейностью в диапазоне энергий от 260 до 4140 кэв.
кривые линейности также показывают, что нуль шкалы ампли-
। уд анализатора находится во втором канале и не зависит от типа
применяемого датчика.
29
Таким образом, прокалибровав сцинтилляционный спектрометр
с помощью источников с известными гамма-линиями, можно опре-
делить значения энергий неизвестных линий в изучаемом гамма-
спектре.
Другой важной характеристикой сцинтилляционного гамма-
спектрометра является его энергетическое разрешение, изучению
которого посвящено большое количество работ [5, 34—37]. Под
энергетическим разрешением 7? понимают отношение полуширины
пика полного поглощения ДЕ к энергии регистрируемого у-из-
лучения Е\
(7)
Вследствие статистической природы регистрации излучения
для сцинтилляционных спектрометров не может быть получено
удовлетворительное значение энергетического разрешения, на ве-
личину которого оказывают влияние различные факторы, опре-
деляемые процессами при формировании импульсов на выходе
спектрометра. Рассмотрение этих процессов не входит в задачу
настоящей книги. Они достаточно полно изложены в оригиналь-
ных работах [3, 38—43]. Здесь лишь заметим, что спектрометр,
работающий в наилучших условиях, имеет разрешение, ограничен-
ное в основном статистическим разбросом в числе фотоэлектронов,
испускаемых фотокатодом. Как правило, разрешение тем лучше,
чем выше качество оптической системы, собирающей свет сцин-
тилляций на фотокатод умножителя, чем выше чувствительность
фотокатода и эффективность собирания электронов на первый ди-
нод фотоумножителя.
Для проверки правильности работы сцинтилляционного гамма-
спектрометра важно знать зависимость его энергетического разре-
шения от энергии у-квантов. Как показано в некоторых работах
[37, 44], энергетическое резрешение, даваемое спектрометром,
может быть представлено выражением
-^=(л+4)‘/г> («)
где А и В — постоянные, характеризующие систему фотоумножи-
тель + кристалл. Если по оси ординат отложить величину (-£-) ,
а по оси абсцисс---f- , то должна наблюдаться линейная зави-
£.
симость между указанными величинами. В работе [371 проведена
тщательная проверка соотношения (8). Результаты эксперимента
приведены на рис. 15. Экспериментальные точки лежат строго
на прямой вплоть до значений энергии 0,8 Мэв, что очень хорошо
согласуется с теорией. Путем экстраполяции экспериментальной
кривой к бесконечно большим амплитудам импульсов были полу-
чены значения констант: А = 4,50-10’3 и В =* 1,57-10"3.
3'0
Чтобы выяснить степень зависимости коэффициентов А и В
от свойств умножителя и кристалла, авторы работы 137] провели
измерения для восьми различных сцинтилляторов в контакте
с одним и тем же фотоумножителем и для шести различных фото-
умножителей в контакте с одним и тем же сцинтиллятором. Ока-
залось, что фотоумножитель и сцинтиллятор дают одинаковый
вклад в константу А. Иначе обстоит дело с константой В. На ее
величину большее влияние оказывает фотоумножитель. Таким
образом, константы А и В характеризуют спектрометр в целом.
Рис. 15. Квадрат относительной полуширины как
функция обратной величины энергии у-квантов.
()6ратим внимание на точки, которые лежат под экстраполиро-
ванной частью прямой на рис. 15. С первого взгляда может пока-
ц|।вся, что это обусловлено эффектом пространственного заряда
и области между последними динодами умножителя. Однако тща-
нльное рассмотрение вопроса показало, что отклонение точек
• и прямой вниз вовсе не связано с указанным явлением.
Цля того чтобы получить полуколичественное объяснение на-
0.1 юдаемого эффекта, авторы работы [37] рассмотрели следующий
и пильный случай. Пусть Ег и Е2— энергии двух квантов, ко-
iHpi.ii' поглощаются в кристалле одновременно посредством фото-
» н-м рических процессов. В результате этого в измеренном гамма-
»венгре появляется линия с энергией Et + Е2. Если допустим,
•ни ин два события статистически независимы, то относительная
....ширина наблюдаемого суммарного пика может быть рассчи-
.....и по уравнению (8). Простое вычисление дает для квадрата
...... полуширины суммарного пика следующее выра-
। гпне:
\ £ / L -!- £2)2 J £1+£2 ’ { }
Hi уравнения (9) видно, что ширина суммарного пика меньше
niiipiiiii.i пика, образованного вследствие фотоэлектрического по-
31
глощения в кристалле монохроматического у-излучения с энер-
гией Ег | Е2. Если Ег Е2, квадрат относительной полуширины
достигает минимального значения
/ ЬЕ \2 Д в
\ Е /мин 2 2Е^
Рассмотренный аргумент справедлив и для одного высокоэнер-
гетического у-кванта, поглощенного в кристалле. Поскольку
в сцинтилляторе NaJ (Т1) амплитуда импульса на 1 Мэв поглощен-
ной энергии не зависит от энергии в широком диапазоне, то лю-
бая комбинация процессов, при которых у-излучение полностью
поглощается в фосфоре, обусловливает появление импульса с той
же амплитудой. В частности, фотоэлектрический процесс и комп-
тоновское рассеяние с последующим фотопоглощением приводят
к появлению импульсов с одинаковыми амплитудами. Что касается
формирования самих импульсов, то надо учитывать, что в первом
случае мы имеем дело с фотоэлектроном с энергией Е1У а во вто-
ром — с комптоновским электроном с энергией Е2 и фотоэлектро-
ном с энергией Ег — Е2. Очевидно, что комптоновский электрон
и фотоэлектрон поглощаются в разных областях сцинтиллятора;
следовательно, этот процесс похож на вышеупомянутый идеаль-
ный случай. Следует лишь отметить, что для данной энергии падаю-
щего кванта энергия электрона отдачи Е2 непостоянна (вследствие
углового распределения в эффекте Комптона). Поэтому при оценке
относительной полуширины для жестких гамма-линий в первом
приближении можно пользоваться уравнением (9), где под Е2
надо понимать среднюю энергию комптоновских электронов, учи-
тывая, что часть импульсов в пике полного поглощения обуслов-
лена фотоэлектрическим эффектом.
В спектрометрах полного поглощения, где используемые кри-
сталлы йодистого натрия имеют большие размеры, с увеличением
энергии должно было бы наблюдаться улучшение разрешения.
Однако заметить этот эффект не удается, так как неоднородность
светосбора из разных частей большого кристалла и уход из него
вторичного излучения при больших энергиях ведут к ухудшению
разрешения [181 (рис. 16).
Существует много методов определения энергетического раз-*
решения сцинтилляционного гамма-спектрометра. Выбор метода^
зависит от условий эксперимента и требуемой точности. Вычислен
ние энергетического разрешения спектрометра по формуле (7),,
с одной стороны, требует знания положения пика полного погло-
щения в шкале амплитуд импульсов, а с другой — связано с точ-
ным измерением полуширины ДЕ, величина которой очень чув-
ствительна к значению /?. Способы определения разрешения, ос-
нованные на использовании свойств гауссовского распределения,
будут рассмотрены в разделе 14. Здесь же рассмотрим практи-
чески важный метод оценки энергетического разрешения при по-
мощи радиоактивного источника Со60 [45].
32
Метод заключается в определении из измеренного спектра от-
ношения максимума линии 1,33 Мэв к ординате минимума между
этой линией и линией 1,17 Мэв\ g^wJgwiM- Для определения R
пет необходимости знать полуширину и положение пика полной
энергии. Поэтому такой метод весьма удобно применять в случаях,
когда в распоряжении экспериментатора нет других источников,
кроме Со60, или при серийной проверке энергетического разреше-
ние. 16. Энергетическое разрешение в за-
висимости от энергии у-квантов для спек-
трометра полного поглощения [18].
ния кристаллов.
Для того чтобы из измеренного отношения £2макС/£мин перейти
к величине энергетического разрешения для интересующей нас
гамма-линии, необходимо
иметь график зависимости
этого отношения от разре-
шения для линии 1,33 Мэв.
Такая зависимость была
получена в работе [46].
Однако при выводе соот-
ношения £гмак</£мин = KR)
авторы работы [46] сде-
лали неоправданные допу-
щения, приводящие к не-
верным результатам. В
расчетах не принимался
но внимание спад компто-
новского континуума в об-
ласти рассматриваемого
минимума между пиками
полного поглощения. Дополнительная ошибка возникала вслед-
гнще использования приближенного значения сечения фотоэф-
фекта в рассматриваемой области энергии.
В работе [47] проведено более строгое рассмотрение задачи
г учетом всех перечисленных эффектов. Для Со60 в соответствии
г соотношением (1) можно написать:
(П-П1)2
(п—п2)2
2а|
(10)
В выражениях (10) индексы 1 и 2 относятся к гамма-линиям
। шгргиями 1,17 и 1,33 Мэв соответственно. Отношение g^^Jg^n
при разных значениях энергетического разрешения гамма-линии
1.33 Мэв было найдено определением ординат минимума и второго
максимума функции g (и) = gr (n) + g2 (п). Процессы многократ-
ного рассеяния были учтены в соответствующих значениях фото-
|ффективностей для кристалла NaJ (Т1) средних размеров (0 40 X
3 11. А. Вартанов и П. С. Самойлов
33
Х40 мм). Результаты расчетов приведены на рис. 17. Кривая 1
взята из работы [46], нашим расчетам соответствует кривая 2.
Расхождение в значениях ординат кривых 1 и 2 обусловлено не-
точностями, которые были допущены в работе [46].
Для получения более точной кривой, из которой можно было бы
определить энергетическое разрешение спектрометра, в работе [47 ]
были введены поправки на спад комптоновского континуума в об-
ласти минимума между линиями. Для этого на кристалле NaJ (Т1)
Рис. 17. Зависимость отношения максимума жесткой линии к ми-
нимуму между линиями для Со60 от обратной величины квадрата
энергетического разрешения спектрометра для гамма-линии
1,33 Мэв.
с размерами 0 40x40 мм определялись величины отношения мак-
симума пика к ординате минимума для гамма-линии 1,28 Мэв
Na22 в зависимости от разрешения. После соответствующей нор-
мировки максимумов линий 1,28 и 1,33 Мэв В расчетные данные
вводились вышеупомянутые поправки. Полученная таким путем
кривая на рис. 17 обозначена цифрой 3. Черные точки на рис. 17
соответствуют значениям £2макс/£мин после введения поправки.
Светлые кружочки — экспериментально определенные величины
£2макс/£мин Для Со60. Измерения с источниками Na22 и Со60 про-
водились в одинаковых условиях.
Из рис. 17 видно, что точки, относящиеся к Со60, хорошо ло-
жатся на кривую 3. Экспериментальные значения, взятые из дру-
гих работ, также находятся в удовлетворительном согласии с на-
шими результатами. Эти значения на рисунке обозначены светлыми
34
треугольниками [48—52]. Черными треугольниками обозначены
величины £2макс/£мин [471 для кристаллов разных размеров.
Таким образом, полученная в работе [47] кривая 3 дает воз-
можность быстро и надежно определять энергетическое разреше-
ние сцинтилляционного гамма-спектрометра с кристаллом NaJ (Т1)
по измеренному значению £2макс4§мин Для гамма-линий Со60.
После соответствующего пересчета можно определить разрешение
для линий любой другой энергии.
В заключение рассмотрим вопрос о разрешении двух близле-
жащих гамма-линий гауссовской формы. Пусть максимум первой
линии совпадает с началом координат. Если через и2 обозначить
положение максимума второй линии, то аналитические выражения
двух линий согласно формуле (1) будут иметь следующий вид:
0,693 л2
Д2
gl («) = ё^максе 1 J
0,693 (п—п2)2
д2
S2 (^) ё^гмакс^
(11)
где ё’хмакс и ^2макс — интенсивности линий в максимумах, a Ai
и Л2 равны половине полуширины соответствующих линий.
Задача состоит в том, чтобы для заданного отношения макси-
мумов интенсивностей двух ЛИНИЙ £1макс/£2макс оценить, при ка-
ком минимальном расстоянии между линиями эти линии можно
разрешить. Чтобы определить перемещение максимумов при сумми-
ровании двух спектральных линий gx (п) и g2 (п), необходимо
шнТги сумму этих линий g (п):
0,693л2 0,693 (л—л2)2
2 2
g («) = Й1максе Л' +Я2максе (12)
В результате суммирования максимум первой линии перене-
гегся на расстояние Дпх, максимум второй линии — на расстоя-
ние Д/г2. Если места расположения новых максимумов обозначить
*н’р(‘з /г1макс и п2макс, то новое расстояние между максимумами
мо/кпо определить из соотношения
^2макс ^1макс ^2 ^^1 Д^2> (13)
। /!«• Л//| и Дп2— положительные величины. Но поскольку пред-
пи.'пи астся, что обе линии расположены близко друг к другу, их
in и у ширины можно считать одинаковыми, т. е.
Д1 Д 2 = д •
I /Iк<к* допущение вносит в окончательные результаты погрешность
меньше 3%. Измеряя п и п2 в единицах половины полуширины
г
35
линии после дифференцирования выражения (12) и приравнива-
о dg
ния к нулю производной получим
£шакс = гг 2 — П 0,693п2 (2л-л2) /1
Ягмакс П
Введем следующие обозначения:
е°-б93л2 (2л-п2) (^2 _п} (! 5)
и
Кг ^^макс^
S2 макс
(16)
На рис. 18 приведены кривые, построенные на основании соот-
производились при п2 = 2 и
Рис. 18. Величины Kj и К2,
вычисленные при п2 = 2 и зна-
чениях отношения ^макс/^гмакс,
равных 1,0; 1,13 и 2,0.
Рис. 19. Перемещение первого
максимума в зависимости от
величины Я1макс/Ягмакс при
па = .2,0.
значениях отношения gi макета макс» равных 1,0; 1,13 и 2,0).
Для gAмакс//?змакс = 1 >0 кривые пересекаются в трех точках:
п = 0,175; 1,00; 1,81. Абсцисса, соответствующая первой точке
пересечения, указывает на местонахождение первого максимума;
значение п, соответствующее второй точке пересечения, дает по-
ложение минимума суммарной линии. Третья точка пересечения
соответствует положению второго максимума.
При отношении максимумов интенсивностей, равном 1,13,
прямая К2 пересекает кривую в одной точке, а во второй ка-
сается ее. Это соответствует случаю, когда второй максимум сум-
марной кривой исчезает. Положение первого максимума опреде-
ляется точкой пересечения. Рис. 19 иллюстрирует перемещение
первого максимума в зависимости от величины £1Мзкс/£2макс ПРИ
п2 = 2,0,
36
При дальнейшем увеличении отношения ё’хмакс^гмакс пере-
мещение максимума первой линии уменьшается, асимптотически
приближаясь к нулю. Вычисляя для нескольких значений п2
и находя касательные, получим зависимость между й Макс^2макс
и п2 (рис. 20). Из рис. 20 можно найти значение и2, необходимое
для выявления второго максимума при заданной величине отно-
шения £1макс/£2макс- Это необходимое
условие для разделения двух близлежа-
щих линий гауссовской формы.
Аналогичная задача разложения слож-
ной кривой на составляющие компонен-
ты исследована более строго в работах
153, 541.
7. ПРИМЕНЕНИЕ КРИСТАЛЛОВ CsJ (TI)
И ПЛАСТИЧЕСКИХ СЦИНТИЛЛЯТОРОВ ДЛЯ
СПЕКТРОМЕТРИИ у-ИЗЛУЧЕНИЯ
Рис. 20. Зависимость
между £1макс/£2макс и зна-
чением п2, необходимым
для появления второго
максимума.
В сцинтилляционных гамма-спектро-
метрах целесообразно использовать такие
ецпнтилляторы, которые при одинаковых
размерах с кристаллом NaJ (Т1) дают боль-
шее значение фоточасти или, что то же
( амое, одинаковое значение фоточасти при сравнительно меньших
размерах кристалла. К таким сцинтилляторам относится акти-
1шропнппый таллием иодистый цезий (табл. 4).
Монокристаллы йодистого цезия в отличие от кристаллов ио-
днеюго натрия негигроскопичны, легко выращиваются до боль-
Таблица 4
Свойства кристаллов йодистого цезия и йодистого натрия
ПнрпмгИ'ы крисшлла
CsJ (Т1)
NaJ (Т1)
Инин iiir.'ihiii.ia световой выход . . .
। и» к i«i|i излучения, А...............
Н|»»мн иыспечивания, сек . . .
Мм -ин ул ирный вес ....................
11 и»। Инг । и. г/см* * ................
I'•м||м|||и||ич1Т преломления...........
''инн 11Н’Л1.иый линейный коэффи-
пin и । иПрлзования пар ................
• нши и 1ГЛ1.ЦЫЙ линейный коэффи-
iiiu iii комптоновского рассеяния
.....и и* 11.1П.1Й линейный коэффици-
• hi ||иц|электрического поглощения
0,75 [2]
0,30 [57]
4200—5700 [55]
1,2-10-« [55]
259,82
4,51
1,79
1,42
1,47
1,56
1 ’
4100 [56]
2,5. 10-7 [1]
149,92
3,667
1,77
1
1
1
87
ших размеров и обрабатываются без особого труда. К тому же,
несмотря на относительно низкий световой выход, для них
может быть получено достаточно хорошее энергетическое раз-
решение.
В работе [49] проведено подробное исследование спектрометри-
ческих свойств кристаллов CsJ (Т1). В измерениях использовался
кристалл 0 127x89 мм в контакте с фотоумножителем Дюмонд
6363, обладающим большой чувствительностью фотокатода. Так
как диаметр фотокатода составлял всего 76 мм, свободная часть
кристалла покрывалась отражателем для увеличения сбора света
Рис. 21. Гамма-спектр Со00, полученный
с кристаллом CsJ (Т1) 0 127 X 89 мм.
помещалась в свинцовую за-
щиту толщиной 150 мм, а
пучок у-квантов направлял-
ся на кристалл через кони-
ческий коллиматор с диа-
метром отверстий 6,3 и
12,7 жж. Были сняты гамма-
спектры изотопов Cs137, Со60,
Na24 и У88. Характерная
особенность этих гамма-спек-
тров— слабая интенсивность
комптоновского распределе-
ния (рис. 21), что является
следствием большого значе-
ния фоточасти кристаллов
CsJ (Т1). Было проведено
сравнение фоточастей кри-
сталлов CsJ (Т1) и NaJ (Т1)
с размерами 0 127x89 жж и 0 127x102 жж соответственно.
Несмотря на то, что высота кристалла NaJ (Т1) была больше
на 13 мм, для отношения фоточастей CsJ (Т1) и NaJ (Т1) при
энергии 2,76 Мэв получили значение 1,25. Это обстоятельство,
а также тот факт, что в гамма-спектре Na24 полностью отсутство-
вал пик вылета двух квантов (а в спектре У88 вовсе не наблюда-
лись пики вылета), свидетельствуют о высокой эффективности
регистрации кристаллами CsJ (Т1) как первичного, так и вторич-
ного излучений.
Линейность и энергетическое разрешение спектрометра с кри-
сталлом CsJ (Т1) в работе [49] проверялись от 80 кэв до 7,2 Мэв.
В этой области энергии не наблюдалось сколько-нибудь заметного
отклонения от линейности. Энергетическое разрешение для гамма-
линии 662 кэв составляло 9,3%; а для Со60 отношение второго мак-
симума к минимуму между линиями было 2,7. Этой величине соот-
ветствует разрешение для линии 1,33 Мэв, равное 7,2% (см. рис. 17).
Таким образом, кристаллы йодистого цезия, активированного
таллием, могут с успехом использоваться для спектрометрии у-из-
лучения. Несколько ограничивает их применение сравнительно
большое время высвечивания (см. табл. 4).
38
В однокристальных спектрометрах пики вылета одного и двух
аннигиляционных квантов и потери, вызванные тормозным излу-
чением, обусловлены большими сечениями образования пар и тор-
мозного излучения в NaJ (Т1) и CsJ (Т1), что является следствием
большого атомного номера Z для иода и цезия. Эти эффекты нич-
тожны в органических сцинтилляторах (жидкие, пластические),
содержащих элементы с малым атомным номером. В области боль-
ших энергий в органических сцинтилляторах наблюдается глав-
ным образом эффект Комптона, а тормозное излучение, вызванное
вторичными электронами, пренебрежимо мало. Поэтому в сцин-
тилляционных спектрометрах, в которых в качестве детектора
используются органические сцинтилляторы, аппаратурная ли-
ния должна быть относительно простой.
Авторы работы [58] провели сравнение распределения импуль-
сов по амплитудам для у-лучей в области энергий З-г-20 Мэв,
полученных с кристаллом NaJ (Т1) 0 76,2x76,2 мм и пласти-
ческим сцинтиллятором 0 80X160 мм. В качестве источников
у-квантов использовались радиоактивные образцы Cs137, Zn65,
ГНС" и следующие ядерные реакции:
Li7 (/?, y)Be8(£Y = 17,6 Мэв);
В11 (р, у) С12 (Еу --= 4,4 и 11,7 Мэв);
F19 (р, ау) О16 (Ey = 6,14 Мэв);
Na23(p, y)Mg24(£Y = 1,37; 2,88; 4,24; 7,75 и 10,5 Мэв).
11ри снятии спектров перед датчиками располагались цилиндри-
ческие свинцовые коллиматоры длиной 12 см и диаметром отвер-
« iiiii 4; 2 и 1 см. На рис. 22 и 23 приведены гамма-спектр Zn66
и спектр у-квантов, образующихся в реакции В11 (р, у) С12. Из
рисунков видно, что спектры, полученные с пластическим сцин-
। пллятором, более простые, чем спектры, измеренные с кристал-
иiM NaJ (Т1).
В первом приближении аппаратурную линию в спектрометре
• пластическим сцинтиллятором можно описать уравнением (2),
-niiniiuiM распределение комптоновских электронов по энергиям,
hii распределения для некоторых значений энергии первичных
м пингов приведены на рис. 3. Так как поперечное сечение компто-
шшского рассеяния увеличивается с уменьшением энергии у-кван-
нп1. io для рассеянных квантов, энергии которых меньше первич-
ных, вероятность рассеяться еще раз будет расти с уменьшением
•нергпи. С учетом этого эффекта энергетическое распределение
iiuik но показано вычислениями Бергера и Доггета [12]) может
loii.Ko слегка отличаться от выражения (2) (рис. 24). Разница ста-
НОП1НСЯ еще меньше с увеличением энергии у-квантов. Таким об-
рпюм. энергетический спектр, соответствующий поглощенной
н к рис галле энергии, подобен распределению комптоновских
• и к । ропов.
39
Однако при определении аппаратурной линии необходимо учи-
тывать, что в сцинтилляторе спектр электронов, имеющих энер-
гию Ер, вследствие статистического характера регистрации све-
товых вспышек дается гауссовским распределением
Г (Ер-Е') -12
=—*-^е I J ’ (17)
dE <р/л р v 1
Величина импульса, отн ед
5000
§
| 4000'
3000
2
§,2000
Ziooo
g
£
о
Величина импульса, отн. ед.
Рис. 22. Импульсное распределение, образованное у-излучением Zn65
(Еу= 1,12 Мэв):
а — в кристалле NaJ (Т1); б — в пластическом сцинтилляторе.
где <р —дисперсия линии в единицах zn0c2. Полная ширина линии
на половине высоты связана с дисперсией <р выражением
Г = 2]/Тп2(р = 1,66ср (18)
и, следовательно, взамен комптоновского распределения (2) спектр
будет выглядеть следующим образом
2Е2
^1=1 ( L W-Ufip. (19>
dE Кл J <₽(£₽) dEe р
£й=°
Число импульсов в канале Нисло импульсов в канале
Рис. 23. Импульсное распределение, образованное у-излучением
4,4 и 11,7 Мэв из реакции В11 (р, у) С12:
Чтобы определить форму линии, необходимо знать величину
Ф как функцию энергии. Эта зависимость хорошо известна для
кристаллов NaJ (Т1), в которых (по крайней мере в области энер-
гии Еу < 2 Мэв) полуширина Г пропорциональна ]/Е (относи-
тельная полуширина Такое соотношение, однако, не
имеет места для энергий выше 2 Мэв, так как оно основано на пред-
положении, что разброс в величине импульсов имеет статисти-
Рис. 24. Первичное комптоновское распределение (сплошная
кривая) и спектр электронов отдачи - с учетом многократ-
ных процессов (гистограмма), рассчитанный методом Монте-
Карло для кристалла NaJ (Т1) 0 127 X 228 мм и у-кван-
тов 4,5 Мэв.
ческий характер. При больших энергиях происходит дополнитель-
ное уширение линии из-за утечки из кристалла вторичного излу-
чения и слияния пиков вылета с пиком полного поглощения.
Для пластических сцинтилляторов энергетическое распределе-
ние комптоновских электронов также вносит вклад в полуширину.
Поэтому при больших энергиях у-квантов из полуширины Г не
может быть удовлетворительно определена величина ср (Е).
В работе [58] величина ср определялась из соотношения
3 = 0,6464<р = 0,39Г, (20)
42
где S — разность энергий, соответствующих значениям высот —
74 и 3/4 на высокоэнергетической стороне гауссовского распреде-
ления. Согласно соотношению (20) величина S/Е пропорциональна
относительной полуширине Г/Е и, следовательно, величине 1/]/’Е.
На рис. 25 показана зависимость (5/Е)й от обратной величины
энергии для пластического сцинтиллятора. Зависимость почти
линейна и только у высокоэнергетического конца кривой наблю-
дается слабое отклонение от линейности.
Авторы работы [58] получили импульсное распределение
у-квантов с энергией 6,15 Мэв в пластическом сцинтилляторе
численным интегрированием
выражения (19). Соответст-
вующая величина ср была вы-
числена по формуле (20) из
i амма-спектра Zn65 в предпо-
ложении S/]/’£' = const. На
рис. 26 представлены распре-
деления по энергиям компто-
новских электронов (кри-
вая /) и импульсные распре-
деления, вычисленные для
V 0,83 (кривая 2) и ср =
1,15 (кривая 3). Для упро-
щения расчетов функция ср =
<1> (/?) была рассмотрена
mi к постоянная в области
• нергии 4,5н-6,5 Мэв. Из ри-
• унка видно, что для энер-
iiiii ниже 4,5 Мэв спектр
НОЧ1 и не отличается от рас-
Рис. 25. Квадрат отношения S/Е как
функция обратной величины энергии для
пластического сцинтиллятора. Экспери-
ментальным точкам соответствует ошибка
10 + 15%.
пре |ел(чшя, даваемого формулой (2). Таким образом, при ср =
I.!.') расчетный спектр хорошо совпадает с экспериментальным.
Эксперименты, выполненные в работе [58], показали, что без
г• • млимацпи первичного пучка реальное импульсное распределение
• ii’iiaio отличается от расчетного, так как значительная часть
m il им» шергетических электронов не теряет всей своей энергии
в к риг । алле и возможен уход электронов из кристалла. Но колли-
М.Н111И предотвращает уход электронов по радиусу даже в случае
ирнмгцспия коллиматора с диаметром отверстия 4 см. Это объяс-
..... и ।гм, что электроны отдачи, образующиеся в результате
р«ц.1Н1111я у-квантов высокой энергии, в основном испускаются
щи р« । иод малыми углами.
Ьшнгпмосгь величины импульса от энергии у-квантов в спек-
»рмМ1 । рг г пластическим сцинтиллятором проверяли многие ученые
I -и О’» | В работах [59—61 ] величина сцинтилляции определялась
И” ч<н\1 нмумам в спектре, а соответствующая этой сцинтилляции
"" piioi приравнивалась к максимальной энергии комптоновских
43
электронов. В этих работах получены несколько противоречивые
результаты по той причине, что максимум в спектре сцинтилляций
соответствует не максимальной энергии комптоновских электро-
нов, а меньшей величине. При этом относительное смещение зави-
Рис. 26. Первичное комптоновское распределение (кривая 1)
и импульсные распределения, вычисленные по формуле (19) для
Ф = 0,83 (кривая 2) и ф = 1,15 (кривая <3).
сит от разрешающей способности счетчика и, что особенно важно
в данном случае, от энергии у-квантов.
В работе [62] исследовалась зависимость величины сцинтил-
ляций от энергии электронов в пластических сцинтилляторах на
основе полистирола и поливинилтолуола. Чтобы увеличить точ-
ность и получить возможность исследовать области малых энер-
гий, был использован известный метод выделения комптоновских
электронов определенной энергии путем регистрации совпадений
импульсов в исследуемом счетчике с импульсами от рассеянных
44
у-квантов в счетчике с кристаллом NaJ (Т1). Полученные резуль-
таты указывают на линейную зависимость величины сцинтилля-
ции от энергии электронов в области энергий 20н-800 кэв. В работе
[58] линейность наблюдалась вплоть до энергии 10 Мэв.
На основе рассмотренных свойств спектрометров с пластиче-
ским сцинтиллятором можно заключить, что их можно исполь-
зовать для энергетических измерений вместо кристаллов NaJ (Т1)
и CsJ (Т1) в следующих случаях:
1. Если быстродействие более необходимо, чем эффективность
счета (измерения совпадений).
2. Если имеются кристаллы NaJ (Т1) или CsJ (Т1) только ма-
лых размеров.
3. Если вследствие некоторых свойств элементов, входящих
в состав кристаллов NaJ (Т1) и CaJ (Т1), последние невозможно
использовать (например, из-за активации иода нейтронами).
4. Если измерения, выполненные с кристаллами NaJ (Т1)
или CsJ (Т1), из-за сложности гамма-спектра требуется проверить
(например, когда надо подтвердить наличие в спектре какой-
нибудь гамма-линии).
Глава II
КАЛИБРОВКА СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫХ
ГАММА-СПЕКТРОМЕТРОВ
8. ВВЕДЕНИЕ
Для решения большого числа задач ядерной физики при помощи
сцинтилляционных гамма-спектрометров необходимо знать полные
эффективности регистрации, фоточасти и фотоэффективности при-
меняемых кристаллов. К таким задачам относятся, например, оп-
ределение отношения вероятностей L- и /(-захватов [1 ], измерение
выходов флуоресценции для К- и £-оболочек [2, 3], вычисление
коэффициентов внутренней конверсии посредством сравнения ин-
тенсивностей-рентгеновского и у-излучений [4]. Поскольку сцин-
тилляционные детекторы имеют точно определенный чувствитель-
ный объем, они также прекрасно подходят для измерений абсо-
лютной активности источников [5] и определения относительных
интенсивностей гамма-переходов, сопровождающих радиоактив-
ный распад атомных ядер [6, 7].
Приведенный далеко не полный перечень задач, решаемых при
помощи сцинтилляционных спектрометров, указывает на важ-
ность точного определения основных параметров, используемых
в измерениях детекторов. В гл. II будут рассмотрены способы
расчета этих параметров и экспериментальные методы калибровки
гамма-спектрометров с кристаллами NaJ (Т1) и CsJ (Т1) различ-
ных размеров.
9. ПОЛНАЯ ЭФФЕКТИВНОСТЬ РЕГИСТРАЦИИ
Полная эффективность регистрации — это отношение числа
у-квантов, зарегистрированных кристаллом, к полному числу
квантов, прошедших через поверхность кристалла. Она зависит
от энергии регистрируемого излучения, плотности и среднего
атомного номера сцинтиллятора и геометрии измерений.
Величину эффективности сцинтилляционного гамма-спектро-
метра можно оценить, определив долю у-квантов, поглощенных
в сцинтилляторе. Однако при экспериментальном определении
полной эффективности следует помнить, что она зависит также
от полноты передачи фотонов из сцинтиллятора на фотокатод ум-
46
пожителя чувствительности электронной схемы, регистрирующей
импульсы, и условий измерений [8].
Эффективность регистрации детектора с твердым фосфором
может быть рассчитана с высокой точностью. Если предположить,
что все процессы поглощения независимо от их природы приводят
к отсчету, то при расчете следует воспользоваться полным коэффи-
циентом поглощения р, зависимость которого от энергии для кри-
сталла NaJ (Т1) представлена на рис. 1 (см. также табл. 1). Для
параллельного пучка у-квантов, который падает перпендикулярно
к основанию цилиндрического кристалла, имеющего высоту Ь, эф-
фективность регистрации определяется выражением
е(Е) - 1 — е-^. (21)
Эффективности регистрации у-излучения кристаллами NaJ (Т1)
и CsJ (Т1), вычисленные по формуле (21), приведены в приложе-
нии I (табл. П1. 1 и П1. 2). Вычисления выполнены для кристал-
лов высотой от 10 до 200 мм в интервале энергии у-квантов 0,040-?-
: 10 Мэв.
Легко заметить, что вероятность регистрации падающих на
поверхность детектора у-квантов различна для разной геометрии
источник — детектор из-за разных путей, проходимых квантами
и кристалле. Поэтому, чтобы получить точное выражение для
м|м|)сктивности регистрации, кроме знания величины р необходимо
иметь четкое представление о геометрии источник—детектор.
В общем виде эффективность регистрации сцинтилляционным
./«лектором у-излучения с энергией Е может быть определена из
следующих соображений. Пусть 10 (Е) — интенсивность источ-
ника, испускающего у-кванты изотропно. Тогда 70dQ/JdQ—
число у-квантов, попадающих на сцинтиллятор в единице телес-
ною угла, а выражение IQd£l [1 —e~v XV J dQ характерн-
ее i долю у-квантов, поглощенную в кристалле. Здесь х = f (й) —
мл и па пути, проходимого у-квантом в сцинтилляторе. Ясно, что
полная эффективность регистрации будет иметь следующий вид:
е (£) = JH-e~^£> , (22)
fdQ
। м« шнгграл берется по всем значениям телесного угла, при ко-
|и|ц,|.х у-кванты попадают в чувствительный объем сцинтиллятора.
В случае геометрии источник—детектор, изображенной на
1<ш 27, полная эффективность регистрации у-квантов с энергией
/ млн ючечпого источника дается выражением [1]
Г _ ц(Е)Ь \
l-e cos9 Jsin9d9 +
е(Е) =
1 I
= 2Q
р / _ н <g) а
I I j ___ cos 0 sin 0
Oi
(23)
47
где й — телесный угол, под которым виден чувствительный объем
кристалла; 0 — угол между направлением распространения у-
кванта и осью кристалла; a, b и h — радиус и высота кристалла
и расстояние от источника до поверхности кристалла соответ-
ственно. Углы 0 ь 0 2 и телесный угол й связаны с a, b и h посред-
ством следующих соотношений:
0 = arctg —— ; 02 = arctg —; й = — f 1-----------. (24)
1 & b + h 2 8 Л ’ 2 \ )/ h2 + a* ) V 7
Как видно из выражения (23), эффективность регистрации
сложным образом зависит как от энергии у-квантов, так и от ис-
Рис. 27. Расположение точечного источника относительно
кристалла:
а — радиус кристалла; b — высота кристалла; h — расстояние
источник — кристалл; 6 — угол между осью кристалла и напра-
влением вылета у-квантов.
пользуемой геометрии. Картина еще больше усложняется, если
вместо точечного источника рассмотреть распределенный источ-
ник. Эффективность регистрации для дискового источника с ра-
диусом R, центр которого расположен на оси детектора, а пло-
скость параллельна поверхности детектора (рис. 28), выражается
следующей зависимостью [9]:
R +л/2
е (£) = ^2 J xdx J аф
О —л/2
01
Р / У(Е)Ь\
Ju—е cos 9 ) sin 0d0 +
О
-МЕ)(~х5!пФ^-
— е v
Vхг sin2 Ф —(х2 — а2)
sin О
sin 0d0.
48
Здесь
Gx = arctg —Х51пФ + /х2з1п2Ф —(х2 —а2).
b + А
02 = arctg
— х sin Ф + /х2 sin2 Ф — (х2 — а2)
h
Интегралы, входящие в выражения (23) и (25), решают ме-
тодом численного интегрирования. Погрешность вычисленных зна-
чений полных эффективностей в основном определяется той точ-
ностью, с которой известны линейные
коэффициенты поглощения р (Е). В ра-
боте [9 ] дается оценка погрешности в зна-
чениях эффективности е (Е), обусловлен-
ная неточностью р (Е). На рис. 29 при-
ведена зависимость погрешности е (Е) от
погрешности р (Е) для регистрации у-
квантов с энергиями 0,32 (кривая /), 0,66
(кривая 2) и 1,11 Мэв (кривая 3) в кристал-
ле Na.I (Т1). Погрешности выражены в про-
центах. Полученная зависимость линей-
на, причем для выбранной толщины кри-
сталла наблюдается слабая зависимость
погрешности от изменения энергии.
Иная картина наблюдается в кристал-
лах, имеющих большие толщины, в ко-
юрых у-кванты проходят несколько ре-
лаксационных длин. При большом раз-
мере сцинтиллятора погрешность эффек-
1НВН0СТИ регистрации в результате не-
ючпости р (Е) значительно меньше
(рис. 30). Даже при энергии 1,11 Мэв
погрешность р (Е) 10% (что значительно
больше обычно предполагаемой неточно-
<1н для расчетных величин) дает погреш-
ность эффективности регистрации только
• »%. Для более низких энергий погреш-
сталла:
а — радиус кристалла;
b — высота кристалла;
R — радиус источника;
h — расстояние источник —
кристалл.
нос и, значительно меньше, поскольку де-
ick iop больших размеров оказывается почти черным по отноше-
нию к у-излучению с энергией меньше 0,5 Мэв.
Значения полных эффективностей регистрации у-излучения
к рис галлами NaJ (Т1) и CsJ (Т1) для точечных и распределенных
н< HHIHIIKOB вычисляли многие авторы [1, 10—13]. В работе [10]
полные эффективности вычислялись методом Монте-Карло для
широкого параллельного пучка для кристаллов NaJ (Т1) боль-
ших радиусов с высотами 25,4; 50,8; 76,2 и 203,2 мм. Приведен-
ные н работе [11] значения эффективностей для кристаллов NaJ (Т1)
формы прямоугольного цилиндра определялись численным ин-
I II Л. Вартанов и П. С. Самойлов
49
Рис. 29. Зависимость погрешности полной эффектив-
ности, регистрации от погрешности линейного коэф-
Рис. 30. Погрешность эффективности регистрации в за-
висимости от погрешности р (Е) в кристалле NaJ (Т1)
0 76,2 X 76,2 мм. Энергия у-квантов:
1 — 0,32 Мэв; 2 — 0,66 Мэв; 3 — 1,11 Мэв.
тегрированием. В работе [1] эффективности были рассчитаны
на счетно-вычислительной машине IBM-650 для цилиндрических
кристаллов NaJ (Т1) радиусом 38,1 мм с разными высотами (3,2;
6,35; 9,52; 12,7; 19,1; 38,1; 50,8 и 76,2 мм). Величины эффектив-
ности получены для 17 значений энергии у-квантов и 14 расстоя-
ний источник — кристалл от 0,1 до 50 см. Авторы работы [13]
вычисляли полные эффективности кристаллов NaJ (Т1) и CsJ (Т1)
методом Монте-Карло. В этой работе рассмотрены в основном
такие кристаллы, для которых отношение радиуса к высоте равно
0,5. Расчеты были выполнены для точечных и дисковых источни-
ков, расположенных на расстоянии 10 см от кристалла и вплот-
ную к нему.
В работе [12] рассмотрены условия, при которых эффектив-
ность выражается аналитически для любой энергии у-квантов
с точностью до 5%. Следует, однако, заметить, что такая точность
для многих экспериментов оказывается недостаточной. Кроме
того, полученные в работе [12] условия аналитического прибли-
жения справедливы при 0,66 < Q < 0,32 и, следовательно, имеют
ограниченное применение.
Авторы настоящей книги рассчитали полные эффективности
регистрации у-квантов кристаллами NaJ (Т1) и CsJ (Т1) стандарт-
ных размеров. Эффективности рассчитывались по методу, предло-
женному Станфордом и Риверсом [1]. Были выбраны кристаллы
с отношениями радиуса к высоте 0,5; 0,75; 1 и 1,5. Расчет выпол-
нился в диапазоне энергий 0,14-8,0 Мэв для 14 значений расстоя-
ния источник — кристалл. Рассматривался случай точечного ис-
ючпнка, расположенного на продолжении оси кристалла. Зна-
чения линейных коэффициентов поглощения были взяты из ра-
боты [14].
Суть примененного в расчетах метода заключается в следую-
щем. Пусть известны значения эффективности е (Е) для кристалла
г радиусом а и высотой b при расстоянии h от источника до по-
иерхности кристалла. Требуется вычислить эффективность е' (Е')
кристалла радиусом а' для у-квантов с энергией Е'. (Жределяем
коэффициент пересчета k = а'/а. Находим значение полного
коэффициента поглощения р, соответствующее энергии Е'. По со-
oi ношению р = k[i' вычисляем полный коэффициент поглощения р,
г помощью которого из кривых зависимости коэффициента линей-
ною поглощения ц от энергии определяем соответствующее зна-
чение Е. Искомое значение эффективности кристалла радиусом а'
иля энергии Е' будет равно значению эффективности кристалла
» параметрами а и b при найденном значении энергии Е. При этом
пыеога кристалла радиусом а' должна быть равна Ь' = kb и оп-
ределенное для него значение эффективности будет справедливо
нрн расстоянии h' = kh.
I [(‘обходимые для расчета значения эффективностей NaJ (Т1)
» соответствующим отношением радиуса к высоте были взяты из
работы 111]. На рис. 31 представлены полные эффективности ре-
Г 51
Рис. 31. Полные эффективности кристалла NaJ (Т1)
размером:
1 — 0 30 X 20 At; 2 — 0 40 X 40 мм: 3— 0 60 X 40 м:
4 — 0 80 X 80 ММ’, 5 — 0 120 X 120 мм: 6 — 0 200 X
X 200 мм.
Рис. 32. Полные эффективности регистрации в зависи-
мости от расстояния источник — кристалл для
NaJ (Т1) 0 40 X 40 мм:
1 — 1,6 см: 2 — 4,7 см: 3 — 9,5 см: 4 — 32 см.
гистрации у-квантов кристаллами различных размеров. Кривые со-
ответствуют случаю точечного источника, расположенного на оси
вплотную к кристаллу. Зависимость эффективности регистрации
от расстояния для кристалла 0 40x40 мм представлена на рис. 32
семейством кривых, соответствующих расстояниям 1,6; 4,7; 9,5
и 32 см. Из рисунка видно, что при изменении расстояния источ-
ник — кристалл от 1,6 до 32 см эффективность регистрации увели-
чивается примерно в два раза. Расчеты указывают также на уве-
личение эффективности при уменьшении расстояния от 1,6 см
до нуля.
Таким образом, описанный метод дает возможность сравни-
тельно легко и просто получить значения полных эффективностей
кристаллов, для которых отношение радиуса к высоте такое же,
что и для кристалла с известной эффективностью.
Этот метод применим и тогда, когда требуется по известным эф-
фективностям NaJ (Т1) определить эффективности регистрации
для кристаллов, имеющих отличающиеся от NaJ (Т1) плотность
и эффективный атомный номер. Среди таких кристаллов опреде-
ленный интерес представляет CsJ (Т1). Полные коэффициенты по-
глощения для CsJ (Т1) были вычислены интерполяцией данных
работы [14].
Эти значения приведены в табл. 5.
Таблица 5
Полные (линейные) коэффициенты поглощения с учетом
когерентного рассеяния для кристалла йодистого цезия,
активированного 0,1% таллия
»ИГ 1 > 1 ИЯ К ПИИТОВ, Al te В (Е), см 1 Энергия у-квантов, Мэв Ц (Я) см 1 1 Энергия у-квантов, Мэв 1 U (£), см 1 Энергия у-квантов, Мэв |л (Е), см 1
П.04 101,110 0,35 0,6090 0,80 0,2962 3,5 0,1654
0,05 56,596 0,40 0,5241 0,85 0,2854 4,0 0,1635
11.06 34,363 0,45 0,4610 0,90 0,2760 4,5 0,1630
о.он 15,898 * 0,50 0,4172 0,95 0,2672 5,0 0,1639
0,10 8,6871 0,55 0,3863 1,0 0,2586 5,5 0,1646
0,15 3,0802 0,60 0,3607 1,5 0,2077 6,0 0,1657
0,70 1,5921 0,65 0,3416 2,0 0,1847 7,0 0,1682
0,75 1,061 0,70 0,3233 2,5 0,1731 8,0 0,1716
0,10 0,7662 0,75 0,3092 3,0 0,1679 10,0 0,1797
Ногле определения коэффициента пересчета k и полных коэф-
фициентов поглощения р = k[i' переход к эффективностям ре-
ин ।рпцнп для CsJ (Т1) осуществлялся методом, аналогичным опи-
атному выше, с той лишь разницей, что соответствующие значе-
нии энергии Е находились из зависимости р = f (£) для NaJ (Т1).
I считанные таким методом полные эффективности кристал-
юн ( J (Т!) представлены на рис. 33 для диапазона энергий у-из-
53
лучения 0,14-8,0 Мэв. Для сравнения на рисунке приведены
кривые эффективности регистрации кристаллами NaJ (Т1). Из ри-
сунка видна заметная разница в полных эффективностях реги-
страции у-излучения одной и той же энергии кристаллами NaJ (Т1)
и CsJ (Т1).
Результаты выполненных расчетов полных эффективностей при-
ведены в приложении I (табл. П1. 3 и Ш. 4), куда внесены как
значения полных эффективностей 8, так и произведения телесных
углов на полные эффективности Qe.
Рис. 33. Полные эффективности кристаллов CsJ (Т1)
(сплошные линии) и NaJ (Т1) (пунктирные линии)
размерами:
1 — 0 40 X 40 мм\ 2 — 0 80 X 80 мм', 3 — 0 200 X 200 мм
Часто при решении физических задач возникает необходимость
экспериментально определить полную эффективность регистра-
ции у-квантов сцинтилляционным спектрометром. Для у-квантов
низкой энергии эффективность может быть определейа следующим
образом [15, 16]. Пусть имеется источник известной абсолютной
активности. С помощью одноканального анализатора импульсов,
работающего в интегральном режиме, устанавливаем зависимость
скорости счета от порога дискриминации для нескольких значе-
ний приложенного на фотоумножитель высокого напряжения.
Экстраполяция полученных таким путем интегральных кривых
до их пересечения друг с другом дает точку, которая достаточно
точно определяет количество у-квантов, провзаимодействовавших
с кристаллом (рис. 34). Так как известны абсолютная активность
измеряемого источника и геометрия источник—детектор, легко
54
получаем значения полной эффективности регистрации спектро-
метром у-квантов известной энергии.
В некоторых экспериментах, проводимых на ускорителях (фо-
торождение лЛмезонов, эффект Комптона на протоне, измерение
спектров тормозного излучения и т. д.), необходимо регистриро-
вать у-кванты высокой энергии. При анализе таких эксперимен-
тов надо знать энергетическую зависимость эффективности гамма-
детекторов, в качестве которых обычно используются либо телес-
копы из нескольких сцинтилляционных счетчиков, либо черенков-
висимости от смещения дискриминатора.
ские или сцинтилляционные спектрометры полного поглощения.
Зависимость эффективно-
сти подобных детекторов
от энергии у-квантов
можно определить метода-
ми, описанными в работах
[17—25]. Наиболее про-
стые и точные методы опи-
саны в работах [24, 25].
Данный в работе [24] ме-
тод определения энергети-
ческой зависимости эффек-
тивности регистрации у-
квантов высокой энергии
(35н-150 Мэв) с помощью
телескопа совпадений осно-
ван на регистрации рас-
сеиваемого на электронах
под малым углом (3°) тормозного излучения (от электронных
ускорителей) при различной максимальной энергии. Поскольку
спектр падающего излучения и дифференциальные сечения ком-
птоновского рассеяния на электронах известны, сопоставление
данных при разных максимальных энергиях тормозного излуче-
ния дает искомую энергетическую зависимость. Преимуществом
метода является то, что в градуировочных опытах (как и в ос-
новных измерениях) можно сразу облучать всю рабочую поверх-
ность детектора (в качестве детектора в работе [24] использо-
вался телескоп совпадений, состоящий из нескольких сцин-
тилляционных счетчиков).
В работе [25] описан метод получения монохроматических
у-квантов с использованием пучка тормозного излучения и рас-
смотрено его применение для определения эффективности детек-
торов у-квантов высокой энергии. Основными преимуществами
метода по сравнению с предложенными ранее являются высокое
люргетическое разрешение, отсутствие абсолютных измерений
Л простота обработки экспериментальных результатов. Метод ос-
нован на регистрации совпадений тормозного у-кванта с излу-
чившим его электроном. Энергии электрона до и после излучения
измерялись с помощью магнитных спектрометров. Разность этих
55
энергий определяла энергию регистрируемого у-кванта. Геометрия
опыта была выбрана так, что каждой регистрации электрона с энер-
гией Ее в бета-счетчике соответствовало попадание у-кванта с энер-
гией Еу в гамма-счетчик. В этих условиях число импульсов на вы-
ходе бета-счетчика определяло количество у-квантов с энергией Еу,
попавших в гамма-счетчик, а отношение числа уе-совпадений
к числу электронов, зарегистрированных за то же время, давало
величину эффективности 8 (Е?). Для получения электронов ис-
пользовался процесс конверсии у-квантов в свинцовой мишени, рас-
положенной в пучке тормозного излучения (от синхротрона)
с максимальной энергией 265 Мэв. Предложенный в работе [25]
метод, как указывают авторы, может быть использован также для
прямых измерений энергетического разрешения гамма-спектро-
метров того или иного типа при высоких энергиях.
10. ФОТОЧАСТИ КРИСТАЛЛОВ NaJ (Т1) и CsJ (Т1)
Важной характеристикой кристаллов, используемых в сцин-
тилляционных гамма-спектрометрах, является величина фоточасти
(см. раздел 3). Экспериментально фоточасть определяется из спектра
моноэнергетической гамма-линии как отношение площади под
пиком полного поглощения к площади под всем спектром. Вели-
чина фоточасти — функция размеров и формы кристалла, энергии
у-квантов и геометрии источник — кристалл. Фоточасть исполь-
зуется для определения фотоэффективности сцинтилляционного
гамма-спектрометра, если известна его полная эффективность.
При обработке непрерывных гамма-спектров необходимо знать
также величину фоточасти в зависимости от энергии у-квантов.
В экспериментах с использованием сцинтилляционных гамма-
спектрометров знание фоточасти дает возможность выбрать наи-
более подходящие для решения задачи размеры кристалла.
Величину фоточасти можно определить как из измеренного
спектра, так и вычислением. Во многих работах вычисление фо-
точасти производилось методом Монте-Карло. При таком вычисле-
нии физические процессы, происходящие в кристалле, рассматри-
ваются как результат взаимодействия отдельного кванта. За по-
павшим в кристалл у-квантом следят до тех пор, пока он либо
потеряет всю энергию в кристалле, либо выйдет за его пределы.
Этот процесс повторяется для большого числа событий (обычно
от 5000 до 10 000). Ошибки в методе Монте-Карло возникают из-за
систематических ошибок, присущих выбранной модели, и ошибок
в поперечных сечениях взаимодействия, применяемых при вы-
числениях. Рассмотрение теоретических основ метода Монте-Карло
не входит в задачу настоящей книги. Метод достаточно полно опи-
сан в работах [26—29]. Мы ограничимся кратким обзором тех
работ, в которых метод статистических испытаний применялся
для вычисления фоточасти кристаллов.
56
Маедер и др. [30] вычисляли фоточасти кристаллов NaJ (Т1)
различных размеров методом Монте-Карло для узкоколлимиро-
ванного пучка у-квантов, направленного вдоль оси кристалла.
Значения энергий у-квантов, для которых проводились расчеты,
лежали в интервале 0,279-4-4,45 Мэв. Основная часть вычисле-
ний состояла в определении вероятности L (Е, Е') того, что квант
энергии Е потеряет в кристалле энергию Е'. Зная эту вероятность,
величину фоточасти можно определить из следующего соотноше-
ния:
р _____ L (Е, Е') __площадь под пиком полного поглощения (26)
' ' Е площадь под всем спектром
J L(E, E')dE'
о
В табл. 6 даны значения Р (£) для коллимированного излуче-
ния разных энергий и размеров кристалла. Как указывают Маедер
и др., возможные ошибки в их измерениях могли быть обусловлены
статистическими ошибками метода Монте-Карло и ошибками при
оценке утечки вторичного излучения из кристалла. Сравнение
показало, что значения Р (Е). для кристаллов небольших размеров
находятся в хорошем согласии с расчетами, приведенными в ра-
боте [30], а результаты для больших кристаллов не противоречат
вычислениям, выполненным Хайвардом и Хуббелем [31 ] методом
Альбедо.
В работе [30] указывается, что для у-квантов с энергией
0,511 Мэв и маленьких кристаллов фоточасть является плавной
функцией от Уab. где а — радиус, а b — высота кристалла.
Справедливость такой зависимости величины фоточасти от разме-
ров кристалла была показана также для кристаллов больших
размеров и для энергий у-квантов от 0,279 до 4,45 Мэв в работе
132 ]. Авторы этой работы предлагают следующую эмпирическую
формулу, с помощью которой можно вычислить величину фото-
части достаточно точно:
Р (Vab, Е) = А (£) — В (Е) е~с <£). (27)
Коэффициенты А (Е), В (Е) и С (Е) являются функциями энер-
। пн регистрируемых у-квантов. Их значения в зависимости отэнер-
। ин приведены в табл. 7. Промежуточные значения величин А (Е),
II (Г.) и С (Е) можно определить из рис. 35.
Вычисленные по формуле (27) фоточасти в большинстве слу-
чаев согласуются с расчетами в пределах 1-4-2%; иногда расхо-
ждения достигают 3^-4%. Максимальное отклонение, коюрое было
замечено при сравнении расчетов разных авторов, составляло
I» 7%. Эти отклонения авторы работы [32] объясняют тем, что
величина фоточасти зависит от параметров кристалла а и b бо-
лее сложным образом, чем следует из формулы [27].
57
Таблица 6
Фоточасть для узкоколлимированного излучения, падающего на поверхность кристалла NaJ (Т1) вдоль оси
Размеры кристалла, см Энергия у-квантов, Мэв
радиус а высота Ъ 0,279 0,661 1,17 * 1,33 2,62 4,45
6,35 22,8 0,973± 0,002 0,887+ 0,003 0,778+0,006 0,767+0,006 0,653+0,008 0,621±0,015
6,35 20,4 0,973+ 0,002 0,884± 0,003 0,775± 0,006 0,758+0,006 0,643+0,009 0,608±0,015
6,35 10,2 0,971 ±0,002 0,821 ±0,004 0,682± 0,007 0,667+ 0,007 0,531 + 0,010 0,491 ±0,020
2,22 5,1 0,915±0,004 0,542± 0,005 0,368± 0,008 0,351 ±0,009 0,243±0,014 0,169±0,033
1,9 5,1 0,900±0,004 ' 0,508± 0,006 0,343+ 6,008 0,325± 0,009 0,226±0,015 0,157±0,0330
1,9 3,8 0,882±0,004 0,481 ±0,006 0,315+0,009 0,303±0,009 0,201 + 0,016 0,132±0,035
1,9 2,5 0,843+0,005 0,442± 0,007 0,282+ 0,010 0,272±0,010 0,175+0,017 0,119±0,036
1,3 2,5 *0,814±0,006 0,377 ±0,007 0,235+ 0,010 0,224+ 0,010 0,144+0,017 0,0826± 0,037
0,64 1,3 0,711 ±0,008 1 0,243± 0,008 1 0,140+0,011 0,120+0,011 0,0950+0,018 0,0690± 0,039
Для некоторых кристаллов NaJ (Т1) отечественного производ-
ства рассчитанные по формуле (27) фоточасти представлены
в табл. 8. Расчетное значение фоточасти для кристалла 0 120 X
X 100 мм на 10% превышает экспериментальное, полученное с ко-
ническим коллиматором с размерами отверстий 10 и 30 мм [331;
при этом освещенное источником пятно на поверхности кристалла
имело диаметр 32 мм, что, по-видимому, и является причиной
расхождения.
Рис. 35. Зависимость коэффициентов А, В и С от
энергии у-квантов.
В работе [131 при вычислении фоточастей кристаллов NaJ (Т1)
и CsJ (Т1) разных размеров методом Монте-Карло в качестве пер-
вичных процессов взаимодействий у-квантов с сцинтиллятором
принимались релеевское и комптоновское рассеяния, фотоэлектри-
ческое поглощение и образование пар. В результате этих процес-
сов возникает вторичное излучение в виде рассеянных фотонов,
характеристического рентгеновского излучения, аннигиляцион-
ных фотонов, квантов тормозного излучения, комптоновских элек-
тронов отдачи, фотоэлектронов и пары позитрон — электрон.
11рп образовании незаряженного вторичного излучения прослежи-
Таблица 7
Коэффициенты А, В, Св зависимости от энергии у-квантов
Энергия у-квантов, Мэе
Коэффициенты 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1,0 1,5
А 0,970 0,952 0,943 0,940 0,942 0,948 0,958 0,968 0,984
В 0,540 0,660 *0,748 0,812 0,856 0,888 0,907 0,920 0,948
С, см-1 0,600 0,412 0,312 0,248 0,204 0,170 0,148 0,134 0,120
59
Таблица 8
Фоточасть для узкоколлимированного излучения, вычисленная по формуле (27)
Размеры кристалла, мм Энергия у-квантов, Мэв
диаметр 2а высота b 0,30 0,40 0,50 0,60 0,70 0,80 0,90 1,0 1,5
30 20 0,779 0,629 0,507 0,412 0,340 0,287 0,256 0,239 0,214
30 30 0,822 0,677 0,557 0,460 0,387 0,329 0,295 0,276 0,249
40 40 0,871 0,746 0,634 0,537 0,461 0,399 0,361 0,338 0,309
40 50 0,889 0,773 0,664 0,569 0,493 0,429 0,390 0,366 0,335
60 40 0,902 0,794 0,689 0,596 0,520 0,455 0,415 0,390 0,358
70 70 0,942 0,866 0,783 0,702 0,619 0,565 0,522 0,494 0,461
80 80 0,952 ’ 0,888 0,815 0,740 0,672 0,609 0,565 0,537 0,503
100 100 0,962 0,916 0,861 0,800 0,720 0,663 0,631 0,593 0,563
120 100 0,965 0,926 0,880 0,812 0,755 0,698 0,657 0,629 0,597
150 150 *0,969 0,944 0,916 0,882 0,843 0,802 0,769 0,746 0,718
200 200 0,970 0,950 0,934 0,916 0,894 0,868 0,846 0,828 0,811
валась дальнейшая судьба фотона, так как он мог поглотиться или
уйти из кристалла.
Вычисления выполнялись для кристаллов цилиндрической
формы с отношением радиуса к высоте 0,5. В каждом отдельном
случае рассматривалось такое количество событий, которое по-
зволяло получить 10 000 первичных актов взаимодействий.
Рис. 36. Фоточасть для кристалла NaJ (Т1) 0 76,2 X 76,2 мм
в зависимости от энергии у-квантов. Расстояние от источника
до кристалла:
О — Ю см; • — 3 см.
Авторы этой книги получили значения фоточастей для некото-
рых кристаллов NaJ (Т1) и CsJ (Т1) стандартных размеров интер-
поляцией результатов работы [13]. Эти значения для двух рас-
стояний источник — кристалл (h = 0 и h = 10 см) и у-квантов,
испускающихся калибровочными изотопами, даны в приложении II
(табл. ПП. 6—ПП. 8). Там же приводятся величины фоточастей
кристаллов NaJ (Т1) для широкого параллельного пучка, падаю-
щего нормально к поверхности кристалла (табл. ПП. 5).
Отметим, что вопросы, связанные с определением фоточастей
кристаллов в зависимости от энергии у-квантов, размеров кристал-
ла и геометрии измерений, рассматривались многими авторами
61
19,34—38]. В работах [34, 36, 38] фоточасти были определены
экспериментальным путем. На рис. 36 приведены значения фото-
части в функции энергии у-квантов и расстояния от источника
до кристалла 19]. Рисунок показывает, что величина фоточасти
для рассмотренных расстояний не зависит от расстояния источ-
ник — кристалл в пределах ошибки эксперимента. Некоторые
авторы измеряли фоточасти для коллимированных пучков у-кван-
тов [33, 34, 36]. В работах [33, 36] в измерениях использовались
конические коллиматоры из свинца, внутренние поверхности ко-
торых были облицованы слоем кадмия и меди толщиной —0,5 мм.
Это позволяло заметно снизить рентгеновское излучение от свинца.
Источники у-квантов помещались на оси коллиматора в точке,
соответствующей вершине конуса, что позволяло уменьшить рас-
сеянное излучение от внутренней поверхности коллиматора. Ре-
зультаты, полученные для кристаллов 0 120X100 и 0 102 X
X 152 мм, хорошо согласуются с теоретическими значениями.
Крегер и Браун [34] определяли фоточасти для кристаллов
NaJ (Т1) больших размеров (0 102X102, 0 127X152 и 0 220 X
X 238,5 мм) в геометрии коллимированного пучка, направленного
вдоль оси. В такой геометрии достигается минимум непрерывного
распределения в измеренном гамма-спектре и наибольшее значе-
ние фоточасти, упрощается расшифровка спектра с несколькими
гамма-линиями и становится возможным определить угловое рас-
пределение поля у-излучения.
11. ФОТОЭФФЕКТИВНОСТЬ
В гамма-спектре, снятом на сцинтилляционном спектрометре
с кристаллом NaJ (Т1), меньше всего подвержен искажению пик
полного поглощения, происхождение которого связано с фотопо-
глощением и процессами многократного рассеяния в материале
сцинтиллятора. Это объясняется тем, что на форму пиков полного
поглощения мало влияет рассеянное излучение, а изменения энер-
гетического разрешения не сказываются на величине площади
под пиком и, следовательно, на фотоэффективности спектрометра.
Благодаря этому при решении задач с применением сцинтилля-
ционного гамма-спектрометра требуемые величины определяют
с помощью анализа пиков полного поглощения. В связи с этим
необходимо знать фотоэффективность спектрометра.
Согласно общепринятому определению, под фотоэффектив-
ностью сцинтилляционного гамма-спектрометра понимается от-
ношение числа импульсов в пике полного поглощения к числу
у-квантов, падающих на кристалл. Фотоэффективность спектро-
метра с кристаллом NaJ (Т1) или CsJ (Т1) может быть определена
экспериментально и расчетным путем. Для теоретического вычи-
сления рассчитываются значения фоточасти и полной эффектив-
ности методом статистических испытаний. Зная эти величины для
62
у-квантов определенной энергии и кристалла заданных размеров,
фотоэффективность можно вычислить по формуле
вф = (28)
где Р — фоточасть кристалла; е — полная эффективность реги-
страции. Для параллельного пучка у-квантов, падающего перпен-
дикулярно на поверхность кристалла с высотой 6, формула (28)
будет иметь вид
еф = Р(1 — е~^(Е>ь). (29)
На рис. 37 представлены кривые зависимости фотоэффектив-
ности еф от энергии у-кванта Еу для кристаллов NaJ (Т1) с раз-
Рис. 37. Фото эффективность кристаллов NaJ (Т1) в зависи-
мости от энергии у-квантов.
мерами 0 40x40 (кривая /), 0 70x70 (кривая 2), 0 100x100
(кривая 3), 0150X150 (кривая 4) и 0200X200 мм (кривая 5).
Значения фотоэффективностей получены интерполяцией резуль-
татов работы [13]. Они соответствуют случаю расположения
точечного источника на оси кристалла на расстоянии 10 см от
поверхности кристалла.
Характерной особенностью приведенных кривых является пря-
молинейный участок, простирающийся примерно от 300 кэв до
определенного граничного значения, зависящего от размеров
кристалла. Наибольшим прямолинейным участком обладает кри-
сталл 0 100X100 мм.
Ходу кривых фотоэффективностей можно дать следующее ка-
чественное объяснение. В области малых энергий, где поглощение
63
в основном обусловлено фотоэлектрическим процессом, фотоэффек-
тивность совпадает с полной эффективностью кристалла, зависи-
мость которой от энергии не является линейной в логарифмических
координатах. С увеличением энергии у-квантов начинают прояв-
ляться комптоновское взаимодействие и связанные с ним про-
цессы многократного рассеяния с последующим поглощением рас-
сеянных квантов в кристалле. Таким образом, при энергиях выше
300 кэв уменьшение фотопоглощения с ростом энергии частично
компенсируется «перекачкой» части импульсов из непрерывного
распределения под пик полного поглощения, причем, как видно
из рис. 37, компенсация происходит таким образом, что выпол-
няется линейная зависимость фотоэффективности от энергии.
Эта картина наблюдается до таких значений энергии, при ко-
торых образование пар у-квантами еще не существенно. При
дальнейшем увеличении энергии у-квантов процесс образования
пар становится доминирующим, заметную роль начинают играть
процессы, связанные с вылетом из кристалла одного и двух анни-
гиляционных квантов и тормозного излучения. Это приводит
к занижению величины фоточасти и, следовательно, фотоэффек-
тивности кристалла. Для кристаллов со сравнительно малыми
размерами вылет аннигиляционных квантов составляет заметный
процент от величины пика полного поглощения, поэтому отклоне-
ние точек от прямолинейного участка кривой фотоэффективности
начинается при относительно меньших значениях энергии у-кван-
тов. Для кристаллов 0 40x40 и 0 70x70 мм отклонение от
линейной зависимости наблюдается при энергиях 3,5 и 5 Мэв со-
ответственно. Отклонение точек вверх от прямой в области энер-
гии выше 5 Мэв для кристаллов очень больших размеров (0 150Х
150 и 0 200 Х200 мм), по-видимому, можно объяснить существен-
ным увеличением полной эффективности и фоточасти за счет раз-
меров кристалла.
В диапазоне энергии 0,Зн-3,0 Мэв, в котором лежат почти все
значения энергии испускаемых радиоактивными ядрами у-кван-
тов, фотоэффективность является линейной функцией энергии
(в логарифмических координатах) для большинства кристаллов.
Расчетные значения фотоэффективностей, полученные по фор-
мулам (28) и (29), приведены в приложении II. В табл. ПП. 9
включены фотоэффективности NaJ (Т1) в зависимости от энергии
у-квантов и размеров кристалла для широкого параллельного
пучка. Аналогичные данные для точечных источников, располо-
женных на оси кристалла, собраны в табл. ПП. 10 и ПП. И.
Значения фоточастей и полных эффективностей, необходимые для
расчетов, взяты из работы [13]. А. Н. Силантьев [39] также по-
казал, что в пределах 0,34-3 Мэв произведение телесного угла
на фотоэффективность спектрометра является показательной функ-
цией от энергии падающих у-квантов:
еф = (30)
64
Коэффициенты А и В зависят от взаимного расположения ис-
точника и кристалла, а также от материала и размеров кристалла.
Зависимость коэффициентов Л и В от размеров кристалла полу-
чена из анализа данных работы [13]. Эта зависимость показана
на рис. 38, где значения коэффициентов А и В даны для кристаллов,
у которых диаметр равен высоте. Как видно из рисунка, значения А
п В хорошо ложатся на плавные кривые.
Значения коэффициентов Л и В в зависимости от расстояния
между препаратом и кристаллом определяли экспериментально
Рис. 38. Зависимость коэффициентов А и В от размеров кри-
сталла. Цифры у кривых означают расстояние от препарата до
• кристалла.
(рис. 39). Разница между данными эксперимента и значениями,
взятыми из рис. 38 (соответствующие точки обозначены на рис. 39
крестиками), находится в пределах ошибки измерений. Основная
погрешность при определении Л, как указывает автор, возникает
вследствие не очень точного определения телесного угла (из-за
погрешности в оценке толщины крышки и слоя окиси магния
в кристалле).
11о поводу теоретического вычисления фотоэффективности сле-
дует заметить, что результаты, полученные методом Монте-Карло,
несколько выше экспериментальных значений. Причина этого
включается в том, что в экспериментальном спектре возникают
ошибки, связанные с рассеянием в веществе, окружающем чув-
с । вптельный объем кристалла. Невозможно удалить все рассеиваю-
<> II. А. Вартанов и П. С. Самойлов
65
щие материалы, например упаковку кристалла. При наличии
в используемом источнике сопровождающего жесткого бета-пе-
рехода также возникают искажения за счет тормозного излуче-
ния. Нежелательное влияние оказывает и посторонний фон, но
его можно точно выявить и вычесть из измеренного спектра. Вслед-
ствие этих причин в любом эксперименте площадь под полным
спектром оказывается завышенной. Если не вносить поправки
Расстояние между препаратом и кристаллом, мм
Рис. 39. Зависимость коэффициентов А и В от расстояния между
препаратом и кристаллом.
на перечисленные эффекты, экспериментальные значения фотоэф-
фективностей будут ниже расчетных.
Рассмотрим коротко основные экспериментальные методы оп-
ределения фотоэффективности, их недостатки и преимущества.
Наиболее часто применяют метод определения фотоэффектив-
ности, основанный на экспериментальном получении фоточасти
и теоретическом вычислении величины полной эффективности ре-
гистрации [40, 13]. При оценке фоточасти требуется особая осто-
рожность. Основная трудность, как уже указывалось, заключается
в точном определении площади под полным спектром. Более ве-
роятно допущение ошибки в низкоэнергетической части спектра.
Тормозное излучение от сопровождающих 0-частиц, шумы дат-
чика, неопределенность в положении нуля анализатора, эффекты
рассеяния и другие непредвиденные факторы могут привести
к ошибке при оценке площади под полным спектром. Чтобы умень-
66
шить эффекты рассеяния, кристалл следует поместить вдали рас-
сеивающих поверхностей. Уменьшить влияние тормозного излу-
чения от падающих на детектор 0-частиц можно подбором источ-
ников с определенным отношением интенсивностей и энергий 07
и у-излучений и применением бета-поглотителей с низким атомным
номером. При определении площади под пиком полного поглоще-
ния необходимо также вводить поправки на пик вылета рентге-
новских квантов иода и суммарные эффекты в случае наличия кас-
кадных гамма-переходов в используемом источнике.
Другим распространенным методом определения фотоэффектив-
ности является метод, использующий источники монохромати-
ческих у-квантов с известной абсолютной активностью. Активность
источников можно определить по абсолютному 0- или a-счету, ме-
тодами у-у- или 0-у-совпадений, а также из анализа масс изотопов.
Если наряду с а- или 0-излучением в ядре происходят гамма-пе-
реходы, то, сравнивая площади под пиками полного поглощения
соответствующих гамма-линий с экспериментально определенной
скоростью распада с поправками на схему распада, можно произ-
вести калибровку. Недостатком метода является сложность при-
готовления источников с известной абсолютной активностью, при-
чем для перекрытия важного для ядерной спектрометрии диапа-
зона энергии от 0,1 до 3,0 Мэв нужны источники, испускающие
у-кванты самых различных энергий.
От такого недостатка свободен метод, в основу которого поло-
жено использование изотопов с несколькими гамма-линиями, от-
ношение интенсивностей которых известно [41 ]. Если определить
площади под пиками полного поглощения соответствующих гамма-
линий, то, зная относительные интенсивности последних, можно
найти ход относительной фотоэффективности спектрометра. Пе-
реход к действительным значениям фотоэффективностей осуще-
ствляется измерением абсолютной фотоэффективности лишь
в одной точке кривых относительной фотоэффективности при по-
мощи источника с известной активностью. Недостаток этого ме-
тода состоит в том, что относительные интенсивности самих гамма-
линий известны с определенной погрешностью, что вносит допол-
нительную ошибку в величину фотоэффективности.
В работах [2, 42] описываются еще два метода определения
фотоэффективности сцинтилляционного гамма-спектрометра. Так
как эти методы на нашли широкого применения, ограничимся
кратким рассмотрением их.
Первый метод, называемый методом поглощения, применим
в области малых энергий у-квантов, где поглощение излучения
и веществе сцинтиллятора в основном обусловлено фотоэлектри-
ческим эффектом [2]. Поместив между кристаллом, эффективность
которого требуется определить, и источником другой кристалл
(«•кристалл-поглотитель») и определив значения площадей под пи-
ком полного поглощения с дополнительным кристаллом и без него,
можно определить фотоэффективность спектрометра. Метод удобен
67
для работы с коллимированными пучками у-квантов. В случае
расходящихся пучков возникают трудности, связанные с числен-
ным интегрированием сложного выражения для площади пика
полного поглощения при наличии дополнительного кристалла.
Кроме того, вследствие низких энергий у-квантов кристаллы же-
лательно использовать без упаковки (что для NaJ (Т1) трудно
осуществить). Это обстоятельство ограничивает применимость ме-
тода.
Во втором методе [42] определение фотоэффективности для
спектрометра с кристаллом NaJ (Т1) основано на использовании
формулы Клейна — Нишины — Тамма для комптоновского рас-
сеяния у-лучей. Первичное излучение известной активности па-
дает на алюминиевый рассеиватель в виде сферы диаметром 1,2 см
и образует вторичный комптоновский пучок с вполне определен-
ной зависимостью энергии от угла между направлениями движе-
ния первичного и рассеянного квантов. В работе [42] в качестве
источника у-квантов использовался Cs137 с активностью 1 мкюри.
Выделенный с помощью узкого коллиматора пучок рассеянных
квантов падал на кристалл NaJ (Т1), для которого требовалось
определить фотоэффективность. Для энергии кванта 662 кэв компто-
новское рассеяние в алюминии можно было с хорошей точностью
рассмотреть как рассеяние на свободных электронах, что позво-
ляло использовать в расчетах выражение для дифференциального
поперечного сечения рассеяния в единицу телесного угла в за-
данном направлении на один электрон, т. е. формулу Клейна —
Нишины — Тамма:
2
<3|>
где г0 — классический радиус электрона; Еу — энергия рассеян-
ных квантов; EQy — энергия первичных квантов; 0 — угол между
направлениями движения кванта до и после рассеяния.
Диаметр примененного в работе [42] рассеивателя не являлся
критическим, но уменьшение его в пределах хорошей статистики
увеличивало точность калибровки. Диаметр коллиматора опре-
делял разброс энергии рассеянного пучка.. Для Cs137 энергию рас-
сеянного пучка можно было менять от 194 до 450 кэв соответствую-
щим изменением угла падения первичного пучка на рассеиватель.
Отношение числа отсчетов под пиком полного поглощения за еди-
ницу времени к полному числу рассеянных квантов при определен-
ном угле рассеяния за единицу времени давало значение абсолют-
ной фотоэффективности спектрометра. При определении площади
под пиком полного поглощения вводились небольшие поправки
на самопоглощение в рассеивателе и двукратное рассеяние
у-квантов.
Рассмотренный метод, как и предыдущие, имеет недостатки.
К ним относятся необходимость применения источников большой
63
активности (несколько милликюри), недостаточно хорошая моно-
хроматичность регистрируемого рассеянного излучения из-за ко-
нечного телесного угла и жесткие требования к защите кристалла
от попадания в него первичного излучения.
В работе [43] для градуировки сцинтилляционного гамма-
спектрометра с кристаллом NaJ (Т1) применен метод, подобный
методу с использованием изотопов с гамма-линиями известной
относительной интенсивности. Так как в методе используются
изотопы, испускающие каскадные у-кванты, он назван методом
каскадных переходов. Этот метод свободен от недостатков, прису-
щих рассмотренным выше методам калибровки. В частности, для
получения хода кривой относительной фотоэффективности нет
необходимости знать относительные интенсивности гамма-линий,
составляющих каскад. Объясняется это тем очевидным фактом, что
отношение их интенсивностей строго определено и с точностью
до значений коэффициентов конверсии равно единице. Это обстоя-
тельство повышает точность градуировки до величины, определяе-
мой точностью измерения площадей под пиком полного поглоще-
ния. Кроме того, положенный в основу определения фотоэффек-
тивности метод каскадных переходов ничем не ограничен в прак-
тически важной области энергии у-квантов, а также отличается
от других методов надежностью и простотой.
Для градуировки спектрометра было выбрано пять источников
с несколькими гамма-линиями (в основном с двумя), испускае-
мыми в каскаде. Такими источниками были Na22, Na24, Sc46,
Со00 и Mo93m. Их полные характеристики и гамма-спектры при-
ведены в приложении II (табл. ПП. 1, рис. П1—П25). Из
1лбл. ПП. 1 видно, что все изотопы, кроме Мо93т, являются Р-из-
дуча’телями. В случае Мо93т последовательное испускание у-кван-
|ов обусловлено разрядкой изомерного уровня 2,47 Мэв в основное
состояние без испускания Р-частиц. Так как Na24 и Мо93т относи-
|глыю короткоживущие изотопы (их периоды полураспада равны
14,9 и 6,7 ч соответственно), возникла необходимость получать их
непосредственно перед проведением измерений. Их получали об-
лучением соответствующих мишеней на циклотроне дейтонами
’?’? Мэв по реакциям Mg26 (d, a) Na24 и Nb93 (d, 2n) Mo93/n.
Для приготовления источников брали растворы солей соот-
ветствующих изотопов и с помощью микропипетки наносили необ-
ходимое количество на подложки из оргстекла. Толщина подло-
жек в каждом случае подбиралась такой, чтобы полностью погло-
|||ллось сопровождающее P-излучение. Это делали для предотвра-
щения попадания Р-частиц в кристалл NaJ (Т1) и, следовательно,
пли уменьшения влияния образовавшегося в результате этого
юрмозного излучения на исследуемый гамма-спектр. В случае
н «огона Na22 для обеспечения поглощения всех позитронов в те-
•н’гном угле 4л сверху на источник помещали пластинку из орг-
• 1ГКЛЛ. равную по толщине пластинке подложки. В такой геомет-
|*||ц oi ношение интенсивностей аннигиляционного излучения и
69
гамма-линии 1280 кэв, согласно схеме распада Na22 [44], равно
178 : 100.
В работе [43] кривые относительной фотоэффективности были
получены для точечных источников и кристаллов NaJ (Т1) 0 40 X
Х40 и 0 70x70 мм при расстояниях источник — кристалл 5 и
10 см соответственно. Фотоэффективность спектрометра при мень-
ших расстояниях не исследовалась из-за значительного дополни-
тельного искажения формы измеренного спектра, вносимого эф-
фектами суммирования импульсов от каскадных у-квантов (эти
эффекты будут рассмотрены более подробно в разделе 12). Приме-
ненный в измерениях многоканальный амплитудный анализатор
типа АИ-256 позволял снимать спектры с хорошей статистикой.
В максимуме пика полного поглощения в каждом отдельном случае
набиралось от 30 000 до 65 000 импульсов, поэтому статистическая
ошибка в полученных значениях площадей составляла пренебре-
жимо малую величину. Ошибка в результатах измерений вноси-
лась главным образом при обработке спектров.
Обработка полученных спектров — наиболее трудоемкая часть
в процессе выполнения данной работы. Сложные спектры разла-
гали на составляющие компоненты, причем каждый компонент
выделяли в возможно более чистом виде. Для этого вычитали фон,
а также «пьедесталы», обусловленные комптоновским распреде-
лением от более жестких гамма-линий. Для вычитания фона и
«пьедесталов» специально снимали спектры изотопов, испускаю-
щих монохроматические у-кванты с такой же энергией, как и у ка-
либровочных изотопов. Для калибровочных изотопов: Sc46, Со60
и Мо93т в качестве поправочных изотопов с одиночными линиями
служили соответственно Zn65, Na22 и Cs137.
Спектр Zn65 вычитали из гамма-спектра Sc46 непосредственно,
так как энергия жесткой линии изотопа скандия (1118 кэв) с точ-
ностью до нескольких килоэлектронвольт совпадает с гамма-ли-
нией Zn66 (1114 кэв). В случае Со60 и Мо93т из-за разницы в значе-
ниях энергии, хотя и небольшой, пики полного поглощения под-
гоняли точно друг к другу изменением высокого напряжения,
подаваемого на фотоэлектронный умножитель. Пики полного по-
глощения изотопов с одиночными линиями нормировали по ин-
тенсивности к соответствующим пикам в спектре калибровочных
изотопов, чтобы можно было провести вычитание комптоновского
«хвоста». Показателем качества выполненного разложения слож-
ного спектра на составляющие компоненты служила проверка вы-
полнения соотношения (59), т. е. линеаризация пика полного по-
глощения.
Для определения площадей под пиками гамма-линий изотопов
Na22 и Na24 не потребовалось проводить вычитание, так как пики
полного поглощения расположены в спектре этих изотопов доста-
точно далеко друг от друга и их выделение из общего распределе-
ния не составляло особого труда. Площади под пиками выделен-
ных линий во всех случаях определялись по формулам (60), (61)
70
и (64). Точность, даваемая этими формулами, не менее 3-4-7%
129], что вполне достаточно для получения удовлетворительных
результатов.
Использовав линейную зависимость (в логарифмических коор-
динатах) величины фотоэффективности от энергии у-квантов и
имея в своем распоряжении значения площадей под пиками пол-
ного поглощения, авторы работы [431 «сшиванием» результатов
для отдельных каскадов получили кривые относительной фото-
Рпс. 40. Фото эффективность спектро-
метра с кристаллом NaJ (Т1) 0 40 X
40 мм (кривая /) и 0 70 X 70 мм
(кривая 2) при h = 5 см.
Рис. 41. Фотоэффективность спектро-
метра с кристаллом NaJ (Т1) 0 40 X
X 40 мм (кривая /) и 0 70 X 70 мм
(кривая 2) при h = 10 см.
эффективности в области энергии от 265 до 2760 кэв. При этом они
принимали во внимание, что отношение интенсивностей испускаю-
щихся в каскаде у-квантов для Мо93т и Na22 не равно единице
и । за внутренней конверсии (для Мо93т) и электронного захвата
(для Na22). По этой причине в вычисленные значения площадей
иод пиками вводились поправки с учетом всех особенностей схем
рпгпада указанных изотопов (см. табл. ПП. 1).
Для того чтобы можно было сравнить ход кривой фотоэффектив-
iioriii с результатами расчетов по методу Монте-Карло, экспери-
мгп ильное значение в точке 1,33 Мэв нормировалось к значению
Ф< и о дефективности, взятому из работы [13]. Полученные таким
iiyirM значения фотоэффективностей приведены в табл. 9 и 10,
а соответствующие кривые представлены на рис. 40 и 41. Из ри-
। у и ков видно, что точки хорошо ложатся на прямую. Это указы-
luii’i па удовлетворительное согласие эксперимента с теорией.
71
Таблица 9
Экспериментальные и теоретические значения фотоэффективности
кристалла NaJ(Tl) 0 40X40 мм
Энергия у-квантов, Мэв h = 5 см Л = 10 см
Эксперимент [39] Теория [13] Эксперимент [39] Теория [13]
0,265 0,599± 0,037 0,595±0,012 0,660 ±0,035 0,638+0,013
0,511 0,263±0,017 0,258± 0,005 0,307± 0,019 0,292+0,006
0,685 0,184±0,010 0,177±0,004 0,201 ±0,012 0,206± 0,004
0,892 0,132+0,005 0,128±0,003 0,147± 0,006 0,148±0,003
1,118 0,098± 0,003 0,097± 0,002 0,110±0,005 0,114+0,002
1,173 0,094 ±0,006 0,092 ±0,002 0,103±0,007 0,108+0,002
1,277 0,086± 0,006 0,083± 0,002 0,094+0,006 0,097± 0,002
1,333 0,079± 0,005 0,079± 0,002 0,091 ±0,006 0,091 ±0,002
1,380 0,076± 0,005 0,075± 0,002 0,087+0,006 0,088± 0,002
1,480 0,069± 0,004 0,069± 0,001 0,073±0,004 0,081+0,002
2,756 0,030+0,002 0,032± 0,001 0,037± 0,002 0,039+0,001
Таблица 10
Экспериментальные и теоретические значения фотоэффективности
кристалла NaJ(Tl) 070X 70 мм
Энергия у -квантов, Мэв h = 5 см h = 10 см
Эксперимент [39] Теория [13] Эксперимент [39] Теория [13]
0,265 0,624± 0,026 0,658±0,013 0,731 + 0,045 0,722±0,014
0,511 0,371 + 0,021 0,366± 0,007 0,415+0,022 0,411±0,008
0,685 0,286+0,015 0,279± 0,006 0,322±0,018 0,321 + 0,006
0,892 0,221 + 0,011 0,218± 0,004 • 0,257+0,016 0,254± 0,005
1,118 0,182± 0,009 0,179±0,004 0,207±0,013 0,209± 0,004
1,173 0,175±0,013 0,168±0,003 0,204±0,014 0,201 ±0,004
1,277 0,154+0,009 0,158±0,003 0,187±0,010 0,187±0,004
1,333 0,151 + 0,011 0,151±0,003 0,184+0,013 0,184+0,004
1,380 0,148±0,014 0,145± 0,003 0,178±0,014 0,177± 0,004
1,480 0,137+ 0,008 0,137± 0,003 0,152±0,010 0,165±0,003
2,756 0,078± 0,007 0,078± 0,002 0,094 + 0,007 0,097+ 0,002
Приведенные в табл. 9 и 10 значения фотоэффективностей можно
считать абсолютными, так как авторы работы [43]'нормировали
экспериментальные значения к результатам теории, дающей аб-
солютные значения фотоэффективности. Однако это будет спра-
ведливо лишь с той точностью, с которой теория дает эти значения.
Кроме того, из-за сложного характера теоретических расчетов не-
возможно учитывать все те мешающие факторы, которые возникают
в реальных условиях. Поэтому абсолютизацию кривой относи-
тельной фотоэффективности лучше всего проводить с помощью ис-
точника с известной абсолютной активностью.
Необходимо отметить, что примененный в работе [43] метод
определения фотоэффективности сцинтилляционного спектрометра
72
с кристаллом NaJ (Т1) позволяет при наличии двух радиоактивных
изотопов, например Мо93"1 и Na24,«получить кривую относительной
(ротоэффективности во всем диапазоне энергий 265н-2760 кэв.
К недостатку метода следует отнести сложность градуировки при
очень малых расстояниях источник — кристалл, требующей учета
д|)фектов суммирования каскадных квантов в кристалле.
Авторы работы [45] для определения фотоэффективности сцин-
тилляционного спектрометра с кристаллом NaJ (Т1) 0 40x50'мм
использовали метод, предложенный в работах [2, 41 ]. Для осу-
ществления градуировки этим методом необходимо иметь источ-
ники, испускающие несколько групп монохроматических у-кван-
1ов с известными относительными интенсивностями, причем среди
них должны быть мягкие у-кванты (Еу < 100 кэв) или рентгенов-
ские кванты. Для отношения эффективностей жестких и мягких
квантов можно написать следующее соотношение [45]:
6(./e0 = (S,/So) (7V0/AQ. (32)
Здесь индексы i относятся к жестким, а 0—к мягким квантам;
S(/SQ — отношение площадей под соответствующими пиками пол-
ного поглощения; N0/Ni — отношение интенсивностей мягких и
жестких квантов, испускаемых источником.
Поскольку мягкое излучение полностью поглощается в кри-
сталле в результате фотоэлектрического поглощения, то е0 =
S{)/No й0, где Qo определяется по формуле Qo = V2 (1 —
h/Уh2 + а2). Величину отношения S/So можно получить из
жсперимента, а отношение N0/Ni известно из схемы распада ис-
пользуемого радиоактивного изотопа. Следовательно, по формуле
(32) можно определить зависимость фотоэффективности спектро-
метра* от энергии.
Ценным в этом методе калибровки сцинтилляционного гамма-
спектрометра, как указывают авторы, является использование
(И раниченного количества изотопов, которые к тому же не надо
।клонировать по интенсивности. Единственная трудность, воз-
никающая при градуировке, состоит в том, что в величину So
необходимо вводить поправки на поглощение мягких квантов
и покрытии кристалла и источнике, а также на вылет части К-рент-
leiioBCKHX квантов иода из кристалла.
Определению фотоэффективности сцинтилляционного спектро-
Meipa в области энергий выше 3 Мэв посвящено сравнительно мало
работ 146, 47]. Это объясняется тем обстоятельством, что значения
Hiepruii у-квантов, испускаемых радиоактивными изотопами с под-
•ищищпм для калибровки периодом полураспада, в основном лежат
ниже 3 Мэв. При больших же энергиях приходится иметь дело
• мнювенным у-излучением, возникающим в результате ядерных
реакций, что заметно усложняет постановку такого рода экспери-
мент.
Э(|м|к‘ктивность фоторегистрации спектрометра с кристаллом
| 1 76,2x76,2 мм в геометрии, указанной на рис. 42, была опреде-
73
Рис. 42. Геометрия регистрации у-излу-
чения:
/ — держатель мишени; 2 — масляное охла-
ждение; 3 — мишень; 4 — алюминиевая
фольга; 5 — кольцо, поддерживающее алю-
миниевую фольгу вокруг кристалла NaJ (Т1);
6 — кристалл NaJ (Т1); 7 — свинцовая за-
щита.
лена в работе [46] в диапазоне энергий от 0,4 до 6 Мэв. Значения
фотоэффективностей в области до 3 Мэв были получены с помощью
радиоактивных источников с двумя гамма-линиями, относительные
интенсивности которых брались по их схемам распада. В области
больших энергий использовалась следующая методика. На гене-
раторе Ван де Граафа облучали кремниевые мишени протонами
с энергией 2,5 Мэв, в результате чего возбуждались те резонанс-
ные уровни, переход из ко-
торых осуществлялся непо-
средственно на основной уро-
вень возбужденного ядра,
распадающегося в дальней-
шем с испусканием позитро-
нов. Позитроны аннигили-
ровали в веществе мишени
или окружающем мишень
материале, в результате чего
испускались два аннигиля-
ционных кванта. Измеряя
площади под пиками пол-
ного поглощения аннигиля-
ционного излучения и пред-
шествующего жесткого у-из-
лучения, определяли фото-
эффективность спектрометра.
Основная трудность в этих
экспериментах заключалась
в определении числа импуль-
сов в пике аннигиляцион-
ного излучения. Дело в том,
что не все позитроны анниги-
лировали вблизи мишени,
поэтому требовалось вводить
соответствующую поправку.
Для этого использовались
такие реакции, при которых
сопровождалось " низкоэнерге-
тическим у-излучением, эффективность фоторегистрации которого
была известна. Поправочный фактор g для геометрии, показан-
ной на рис. 42, был определен из трех реакций; при подсчете
числа импульсов под аннигиляционным пиком поправку вводили
по среднему значению величины g.
В пик полной энергии 0,511 Мэв также вносит вклад аннигиля-
ционное излучение, возникающее вокружающем детектор материале
в результате образования пар у-квантами высокой энергии. Коэффи-
циент, позволяющий учитывать этот эффект, вычисляли по формуле
/ = ^-. (33)
возбуждение резонансного уровня
74
где Na — число отсчетов в пике аннигиляционного излучения,
обусловленного излучением от окружающего материала; Ny —
число импульсов под пиком полного поглощения жесткого у-из-
лучения, образующего аннигиляционное излучение. Величина f в
зависимости от энергии жестких у-квантов и от заданной геометрии
была определена из гамма-спектров таких изотопов, распад кото-
рых не сопровождался испусканием позитронов [Y88, Na24,
(Ро + Ве), F19 (р, а, у) О16]. После определения поправочных
е,%-
10 -
• пк\_____I___I__L_L_J_L_U________I____I__I__I 1-J-L-U------------
' Q2 0,4 0,6 0,8 1 2 4 6 8 10 Ер Мзб
Рис. 43. Фото эффективность в функции энергии у-квантов. Кри-
вая получена в геометрии рис. 42. Треугольниками обозначены
значения, полученные полуэмпирическим методом.
факторов g и f площадь под аннигиляционным пиком вычислялась
по формуле
Na = byg^-Ny+fNr (34)
|.лг by — отношение числа резонансных уровней, возбужденных
по реакции (р, у), к числу гамма-переходов с этого уровня на ос-
новное состояние.
Описанным методом были определены фотоэффективности для
лиух значений энергии: (4,35 и 5,88 Мэв) по реакциям:
Si28 (p.Y) Р2\А Si29 и Si29(р, у) Р30 Si30.
' 1 4,6 сек 17 2,55 мин
Полученные величины хорошо легли на прямую, характеризую-
щую зависимость фотоэффективности от энергии у-квантов в ло-
75
гарифмических координатах (рис. 43). Проверка этой зависимости
полуэмпирическим методом, основанным на экспериментальном
определении фоточасти и применении расчетной величины полной
эффективности регистрации, показала хорошее совпадение резуль-
татов, полученных двумя методами.
В работе [47 ] фотоэффективности определялись для узкоколли-
мированного и широкого параллельного пучков кристаллов
NaJ (Т1) и CsJ (Т1) разных размеров. Использование реакций
(п, у) в качестве источника у-квантов позволило перекрыть диа-
пазон энергии от 0,661 до 10,83 Мэв. Фотоэффективность опреде-
ляли тремя методами: полуэмпирическим методом, методом срав-
нения фотоэффективности сцинтилляционного спектрометра с эф-
фективностью магнитного парного спектрометра и, наконец,
методом, требующим знания поперечного сечения реакций (п, у),
в которых образуются у-кванты нужной энергии. Подробное опи-
сание этих методов, применяемых для решения специальных задач,
дано в работе [47].
12. ЭФФЕКТЫ СУММИРОВАНИЯ КАСКАДНЫХ КВАНТОВ
И УТЕЧКИ РЕНТГЕНОВСКОГО К-ИЗЛУЧЕНИЯ
ИОДА ИЗ КРИСТАЛЛА
При определении фотоэффективности сцинтилляционного гамма-
спектрометра в измеренные значения площадей под пиками пол-
ного поглощения необходимо вводить поправки на эффект сумми-
рования, если используемые для калибровки источники испускают
у-кванты в каскаде, и эффект утечки рентгеновского /(-излучения
иода из кристалла в области мягких энергий.
Механизм образования пика вылета в результате утечки из
кристалла рентгеновского Л'-излучения иода рассматривался в раз-
деле 3. Так как появление этого пика в измеренном спектре свя-
зано с процессом фотоэлектрического поглощения первичных кван-
тов в кристалле, то при определении фотоэффективности спектро-
метра площадь под пиком вылета естественно включить в значение
площади под пиком полного поглощения. Таким образом, фотоэф-
фективность бф сцинтилляционного спектрометра следует харак-
теризовать числом импульсов, зарегистрированных в пике полного
поглощения и пике, соответствующем вылету рентгеновского
кванта, деленным на число у-квантов, испущенных источником за
то же время.
Отношение площади пика вылета к площади под пиком пол-
ного поглощения в зависимости от энергии первичных квантов
и геометрии источник — кристалл вычислялось в работах [48—
49]. Если вероятность вылета рентгеновского кванта из кристалла
обозначить Рв, а отношение коэффициентов фотопоглощения в иоде
рентгеновских /(-лучей иода (28,4 кэв) и первичных у-квантов г,
то для широкого параллельного пучка, падающего нормально
76
на кристалл с бесконечно большой толщиной, можно написать
[491:
Рв1 •= (0,875) (0,84) (1 —
(35)
Такую геометрию называют «очень хорошей» геометрией, так
как соответствующая вероятность вылета получается минималь-
ной. Для геометрии, показанной на рис. 44, и для значений поло-
винного угла 0, равных 60° и 90°, имеют место следующие соотно-
шения соответственно:
Рв2х-(0,875) (0,84) {4- |
Н 4-1п2 4- ^1пг -(
I- (4—г)1П(г+ 1) +
|-(4-—J-)ln(r4- 2)};<36)
п (0,875) (0,84) f,
гвЗ - 2 (
— г1п(-Ц^-)-|г-41п(г+ l)j .
(37)
Вычисляя по формулам
(35), (36) и (37) величину Рв
для соответствующей геомет-
рии, можно определить отно-
шение площади под пиком
вылета к площади под пиком
полного поглощения как
Р
вь -. Зависимости этого
• — *в
Рис. 44. Отношение площади пика вылета
к площади пика полного поглощения
в зависимости от энергии первичных
у-квантов:
1 — «очень хорошая» геометрия; 2 — 0 =
= 60°; 3 — 0 = 90°.
отношения от энергии первичных у-квантов для вышерассмо-
। репных трех случаев приведены на рис. 44. Ими можно поль-
зоваться при градуировке спектрометров с кристаллом NaJ (Т1)
для введения поправок на пики вылета.
В разделе 11 при рассмотрении градуировки сцинтилляцион-
ного спектрометра методом каскадных переходов указывалось,
•но при малых расстояниях источник — кристалл в измеряемые
спектры значительные искажения вносят эффекты суммирования
1501. Поскольку у-кванты испускаются в каскаде, имеется зна-
•пнгльная вероятность зарегистрировать их как один импульс
г амплитудой, равной сумме амплитуд импульсов, создаваемых
каждым у-квантом. Вероятность суммирования обоих квантов
< полной энергией равна произведению отдельных вероятностей
77
попадания импульсов в пик полного поглощения на фактор угловой
корреляции [11]:
^ = N0{e(E1)P(E1)Q}{^E2)P(E2)Q\W(O°), (38)
где е (EJ и е (Е2) — полные эффективности регистрации у-кван-
тов кристаллом; Р (EJ и Р (Е2) — фоточасти кристалла для энер-
гий Ег и Е2; (0°) —фактор, учитывающий угловую корреля-
цию между у-квантами. На рис. 45 и 46 приведены спектры изо-
топов Na22 и Sc46, полученные с кристаллом NaJ (Т1) 0 70 х 70 мм
при расположении источников вплотную к кристаллу. Для удоб-
ства спектры представлены в полулогарифмическом масштабе,
в котором суммарный пик становится хорошо заметным. За счет
образования суммарного пика интенсивности каскадных линий
в гамма-спектре уменьшаются и, следовательно, меняется величина
отношения площадей под ними. Если не учитывать этот эффект,
то можно допустить значительные ошибки в определении фотоэф-
фективности спектрометра. Следует заметить, что вероятность сум-
мирования ничтожна при относительно больших расстояниях.
Объясняется это тем, что согласно формуле (38) эффект уменьшается
как квадрат телесного угла или, что то же самое, как четвертая
степень расстояния.
Допустим, нам известна скорость распада NQ источника, испу-
скающего два у-кванта в каскаде с энергиями Ег и Е2. Пусть й —
телесный угол, Под которым виден кристалл от места расположе-
ния источника. Тогда действительные интенсивности каскадных
линий будут выражаться через наблюдаемые площади Si и S2 под
их пиками полного поглощения следующим образом [111:
Nqe (EJ Р (EJ Й = S, + Л% [е (EJ Р (EJ Й]
[е (Е2) Й] W (0°); (39)
Noe (Е2) Р (Е2) Й = S2 + Л% [е (Е2) Р (Е2) Й]
[е (Ег) й] Г (0°). (40)
Для Si и S2 из этих соотношений получаем соответственно:
Sx - Nqe (EJPtEJQ [1 - е (Е2) Й W (0°)]; (41)
S2 - Nqe (Е2) Р (Е2) й [1 — е (EJ QW (0°)]. (42)
Выражения в квадратных скобках — поправки на эффект сум-
мирования, а величины Nqe (EJ Р (Ej) й и (Е2) Р (Е2) й —
площади под пиками полного поглощения в отсутствии суммиро-
вания, т. е. при больших расстояниях источник — кристалл. С по-
мощью выражений (41) и (42) легко получить формулу для пло-
щади под суммарным пиком
S12 = (--------------') е (Е2) Р (Е2) (О0) (43)
' \ 1 — е (£2) Й1Р (°°) / v 27 v 27 v v '
7В
Рис. 45. Гамма-спектр Na22, полученный при расположении источника вплотную к кристаллу.
Скорость счета, отн. ед.
] 1 •
!
/ / а а 1 /\
1 1 7 1 1
1 1 1 % / I i 1 ! \ \ / 1
\ / 1
• •' •
1
i
ч.
’д>А L \
- / \ 1 \ _Г_Д
* Л м < i 1 !
О 50 100 150 200 250
Номер канала
Рис. 46. Гамма-спектр Sc4e, полученный при расположении источника вплотную к кристаллу.
ПЛИ
S1>2 = f-------------'j e (Ej) P (EJ QU7 (0°). (44)
\ 1 — e (fj QF (0 )/ v '
Величина поправки на суммирование может изменяться от нуля
до единицы. Для кристалла в форме прямоугольного цилиндра
максимум геометрии равен 2л и выражение е (£) Q может рав-
няться половине для низкоэнергетических квантов. В геометрии
4л (кристалл с колодцем) функция углового распределения рав-
няется в среднем единице, выражение е (£) Q может также при-
ближаться к единице для малых энергий у-квантов, и, следова-
н'льно, эффект суммирования будет наибольшим. Это обстоятель-
ство может быть использовано для идентификации некоторых изо-
юнов по суммарным пикам в измеренном гамма-спектре, а также
для установления каскадных переходов при изучении схем рас-
пада ядер.
Укажем еще на одну поправку, которую необходимо вводить
при точных вычислениях. Помимо эффектов суммирования, свя-
занных с каскадными квантами, есть статистическая вероятность
юго, что два независимых гамма-перехода произойдут за время,
меньшее разрешающего времени электронного устройства спектро-
метра, и полностью поглотятся в кристалле. Поправка в этом слу-
чае пропорциональна величине 2rN1N2i гдет — среднее разрешаю-
щее время системы, обычно равное нескольким микросекундам,
л Л/| и N2 — интенсивности двух независимых гамма-переходов.
13. СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЕ ГАММА-СПЕКТРОМЕТРЫ
С ГЕОМЕТРИЕЙ 4л
В разделе 12 были рассмотрены поправки на эффекты суммиро-
1ШИНЯ каскадных у-квантов, которые необходимо вводить при оп-
ределении фотоэффективности сцинтилляционного спектрометра
в геометрии с бадьшим телесным углом. В такого рода эксперимен-
тах эффекты суммирования являются паразитными. Однако при
решении многих задач они с успехом могут быть использованы
1ля получения необходимых сведений, например о схемах распада
»г1ер 151, 55], коэффициентах внутренней конверсии у-лучей [56—
5/1, вероятностях захвата /С-электронов [57 ] и активностях радио-
iikiiiBiibix изотопов [58, 61].
(люйства спектрометров, в которых используются кристаллы
Nn.l (TI) и CsJ (Т1) с колодцем, более подробно описаны в работах
Г‘К, 62, 63]. Авторы работы [62] вывели соотношения, связываю-
шш’ эффективности фоторегистрации отдельных у-квантов, входя-
щих н каскад, с величинами площадей под пиками полного погло-
"н пни н под суммарным пиком. Аналогичные соотношения могут
«•ы и. получены из выражений (38), (39) и (40), написанных для
• I \ чин, когда источник расположен вне кристалла на определенном
н
II А. Вартанов и П. С. Самойлов
81
расстоянии от него. Перепишем эти формулы для кристалла
с колодцем, в центре которого расположен источник:
Noe (Ех) Р (Е,) е (Е2) Р (Е2) = S,.2; (45)
Nos (EJ Р (EJ = Sx + Л%е (Ex) P (Ex) 8 (E2); (46)
Noe (E2) P (E2) = S2 + Not (E2) P (E2) 8 (EJ. (47)
После простых вычислений получим следующие выражения для
фотоэффективностей 8ф (Ех) и 8ф (Е 2) и для абсолютной активности
источника No:
P(EAS,9
т
6Ф = Р (£<>) Sj + S] 2 ’ (49)
КТ _ (£2) + SbalU* (£1) «$2 4- «$1,2] /ггч\
0 Р (Е^) Р (Е2) Sll2 •
В этих выражениях обозначения величин те же самые, что
и в соотношениях (38), (39), (40).
Шапиро и Хиггс определили фотоэффективность спектрометра
NaJ (Т1) с колодцем (0 127 x 76 x 25 мм) двумя путями [62]:
1) полуэмпирическим методом, т. е. с помощью экспериментально
полученного значения фоточасти и расчетной величины полной
эффективности и 2) по формулам (48) и (49), в которых также ис-
пользовались экспериментальные фоточасти. Расхождение между
полученными значениями фотоэффективностей было около 7%,
что вполне удовлетворительно для решения многих задач ядерной
физики.
Многие авторы для анализа схем распада радиоактивных ядер
и определения абсолютной активности источников, испускающих
у-кванты в каскаде, используют соотношения (45)—(50). Если та-
кой анализ проводится для мягких у-квантов, то в значения пло-
щадей под пиками полного поглощения необходимо вводить по-
правку на вылет из кристалла рентгеновского К-излучения иода.
Когда основной пик и связанный с ним пик вылета достаточно от-
делены друг от друга, их суммарная площадь определяется легко.
Часто пик вылета попадает под более интенсивный пик и опреде-
лить его площадь невозможно. В таких случаях необходимо иметь
зависимость отношения величины пика вылета к основному пику
от энергии первичных квантов для используемого кристалла. Та-
кая зависимость была экспериментально определена в работе [57 ],
в которой использовался кристалл 0 44x51x19 мм. Результаты
этой работы представлены на рис. 47. Из рисунка видно, что для
кристалла с колодцем вылет рентгеновского К-излучения иода
82
составляет меньшую долю от пика полного поглощения, чем для
кристалла цилиндрической формы (см. рис. 44). Полностью пода-
вить утечки не удается из-за поглощения рентгеновских квантов
в стенках упаковки внутри
колодца. Этим же объясняет-
с я искажение эксперимен-
тальной кривой фотоэффек-
тивности, представленной на
рис. 48 [57]. Резкое падение
кривой при очень малых
шсргиях связано с поглоще-
нием первичного излучения
в контейнере и слое отра-
жателя, окружающем кри-
сталл.
Во многих задачах с при-
менением кристаллов с ко-
лодцем необходимо знать пол-
ную эффективность регистра-
ции у-излучения такими кри-
сталлами. Определить ее
можно расчетным путем. Та-
кой расчет выполнен в ра-
боте [63] в связи с определе-
нием числа актов распада
Рйс. 47. Отношение площади пика вылета
к площади пика полного поглощения
в зависимости от энергии первичных
у-квантов для кристалла NaJ (Т1) 0 44 X
51 X 19 мм с колодцем.
/лектроннозахватных препаратов при помощи сцинтилляцион-
ного счетчика с геометрией 4л. Пусть источник излучения поме-
Рис. 48. Фотоэффективность кри-
г галла NaJ (Т1) с колодцем (0 44 X
51 X 19 мм) в мягкой области
энергии.
Рис. 49. Расположение источ-
ника в геометрии 4л.
iiicii в центре кристалла (рис. 49). Обозначим высоту кристал-
ла /\ радиус а, произвольный радиус, проведенный из центра
к рис галла под углом в1 к оси Z, г. Отрезок этого радиуса
83
от центра до пересечения образующей цилиндра с плоскостью ос-
нования пусть будет равен г0. Можно написать следующие оче-
видные соотношения:
Минимальный путь, проходимый у-квантами в кристалле, ра-
вен , максимальный г0. Если обозначить через JQ интенсивность
у-излучения энергии Е в телесном угле 4л, через J — интенсив-
ность у-излучения той же энергии, ослабленного кристаллом, то
для J будем иметь
2л О0 л/ 2 |ц,а
J ~2~-j dq Je 2cos^ sin ^d^ + j e sinV> sin ft
о 0 Фо
(51)
Производя интегрирование по азимуту и определяя долю погло-
Jo — J
тившегося в кристалле излучения в виде —, получим окон-
чательно
_ (/1 + /2),
Jo
(52)
где
Фо iib [ia
/х = J е 2costf sin ftdft; /2 — j е sin sin ft d®. (53)
0 Фо
Эти интегралы не решаются в квадратурах, но могут быть вы-
числены методом численного интегрирования. Если цилиндриче-
ский кристалл заменить сферическим и радиус последнего 7? вы-
брать таким, чтобы объем сферы был равен объему цилиндриче-
ского кристалла, то будем иметь
-4zz£=l— e-nR, ' (54)
где
За2Ь \ 1/3
В работе [63] было показано, что результаты, полученные
по формулам (52) и (54) для кристалла 0 30x25 мм, практически
совпадают. Таким образом, для упрощения расчетов в первом при-
ближении полную эффективность кристалла с колодцем можно
вычислить по формуле (54).
84
14. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОСНОВНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ПИКА
ПОЛНОГО ПОГЛОЩЕНИЯ
Спектр, полученный на сцинтилляционном гамма-спектрометре
с кристаллом NaJ (Т1) или CsJ (Т1), имеет наиболее простую форму
для моноэнергетического у-излучения, особенно когда энергия
последнего не превышает порога образования пар. Как показано
в гл. I, в этом случае спектр состоит из непрерывного распределе-
ния и пика полного поглощения. Обработка такого спектра сво-
дится к определению площадей под всем импульсным распределе-
нием и пиком полного поглощения, а также к установлению поло-
жения максимума пика полного поглощения в энергетической
шкале.
При рассмотрении аппаратурной линии в сцинтилляционном
гамма-спектрометре мы отмечали, что пик полного поглощения
достаточно хорошо описывается гауссовской кривой. Это дает
возможность аналитически определить основные характеристики
этого пика и некоторые параметры спектрометра (линейность, энер-
гетическое разрешение и т. д.).
Существует несколько методов обработки пика полного погло-
щения [64, 68]. Остановимся на некоторых из них [64, 65]. Рас-
смотрим приведенную на рис. 50 высокоэнергетическую часть
гамма-спектра Мп54, включающую в себя пик полного поглощения
с энергией 840 кэв. Обозначим через Н высоту пика, а через A£Y —
ширину линии на половине высоты пика.
Тогда из аналитического выражения функции Гаусса
_ (П-П0)2
£0)-------|^е
v 7 а V 2л
получим следующее выражение для высоты пика:
я = —
а К2л
(55)
г-1 / ч • н S
При g (п) = — = - можно написать следующее оче-
видное соотношение:
_ (П-П0)2
_L — р 2а2
2 “
откуда, определив разность п — п0, получим простое соотношение,
связывающее ширину линии АЕу со среднеквадратическим откло-
нением о:
\Еу = 2о ]/1Пп2 = 2,355 о. (56)
Если известны значения Н и величина площади под пиком пол-
ного поглощения S, то \Еу можно определить по формуле
(57)
85
Вычисление полуширины линии по формуле (57) несколько не-
удобно, так как оно связано с необходимостью знать величины S
и Н, значения которых из измеренного спектра определяются не
очень точно. Циммерман [65] предложил метод, позволяющий с до-
статочной точностью определить абсциссу положения пика п0
и среднеквадратичное отклонение о. По этим значениям можно без
Рис. 50. Пик полного поглощения в гамма-спектре Мп54.
особого труда вычислить все остальные характеристики гауссов-
ской кривой.
Суть предложенного Циммерманом метода заключается в линеа-
ризации пика полного поглощения, не требующей предваритель-
ного определения площади под пиком. Использовав свойство гаус-
совской кривой
2 (л—По)
g(”— 1) = р &
g(n+\)
= q (п),
(58)
86
можно написать
in я (") —(п п0).
(59)
Легко видеть, что график зависимости In q (п) от п представ-
ляет собой прямую линию (рис. 51), наклон которой с хорошей
точностью определяет величину а пересечение с осью абсцисс
дает точное положение
максимума линии. После
того как определена вели-
чина о, площадь под пи-
ком полного поглощения
можно вычислить с по-
мощью любого измерен-
ного значения ординаты
g (п) по выражению
_ (П—Поу
S = 2л g(n)e 2<ja .
(60)
В частном случае, когда
g (n) = Н, т. е. при опре-
делении площади по высо-
те пика, имеем
S = a/2it# =
=--- ЯД£у-1,064, (61)
что совпадает со значе-
нием, полученным из со-
отношения (57).
При определении пло-
щади способом линеари-
зации пика полного по-
глощения получаемая точ-
ность достаточно высокая.
Ошибка величины, нано-
симой на график (см.
рис. 51), согласно работе
165] равна
±1(1 +q)/g(n -i)l1/2- (62)
Рис. 51. Линеаризация пика полного погло-
щения.
В случае очень узких гауссовских кривых (при малых ДЕу)
площадь под кривой можно определить по высоте Н' треугольника,
двумя сторонами которого являются касательные, проведенные
/ 5 __L\
в точках перегиба (п0±о; —е 2 I, а основанием служит
отрезок на оси абсцисс между точками пересечения касательных
с осью (см. рис. 50).
87
Для определения Н' проведем касательные к кривой g = f (n)
в точках перегиба. Известно, что уравнение касательной к кривой
У = f (*) в точке (х, у) имеет вид
У - у = Г (х) (X - х).
В нашем случае получим следующую систему уравнений:
Y------7^ е-"2" =------е~т [X — (п0 + о)]
а/2л а2/2л \ ° i /J
И
5 ---L __L
у------е 2 = н---------е 2 [X — (п0 — а)],
а/2л а2/2л 1 '
решение которой для Y дает значение, равное Н':
И' = 2Не~^ = . (63)
а К2л 7
Простой подстановкой в систему значения Y = 0 убеждаемся,
что касательные к кривой g = f (п) пересекают ось абсцисс в точ-
ках п0 ± 2а. Окончательно для определения площади под пиком
полного поглощения получаем формулу
S = Я'2<т = 1,0337/' 2а. (64)
Заметим, что’при вычислении площади*под пиком по формуле
(64) ошибка составляет ±7,68%, а по формуле (61) — всего
±2,65% [29]. Таким образом, при аналитическом определении
площади под пиком полного поглощения в зависимости от требуе-
мой точности можно пользоваться той или иной формулой.
Необходимые значения натуральных логарифмов отношений
g(n + l)/g (п — 1) и g (п — l)/g (п + 1), а также значения функ-
ций е* и е-х, используемых при обработке пиков полного погло-
щения, приведены в приложении VI.
Бокельхейде [64] предложил несколько иной метод определе-
ния энергетического разрешения сцинтилляционного гамма-спек-
трометра и положения пика в энергетической шкале. Метод основан
на том, что интеграл вероятности
п п
' ( гй)йЕ= ' je-«-
d J а у 2л J
— оо — оо
нанесенный на вероятностную бумагу (в функции своего верхнего
предела), представляется прямой линией с наклоном, равным
1/а, пересекающей линию с ординатой 50% при п = п0 (рис. 52).
При использовании для линеаризации фотопика этого метода не-
обходимо иметь в виду два существенных момента: 1) площадь S
гауссовской кривой, описывающей пик полного поглощения,
+°°
S = J g (g) должна быть известна заранее; 2) простое сложе-
88
ние отсчетов в отдельных каналах является грубым приближением
для вычисления интеграла
оо
4-f = erf[(n — n0)/o],
X
лучшее их приближение требует более сложных арифметических
вычислений (например, применения правила Симпсона). Метод,
предложенный в работе [65], более прост и точен.
Если в результате линеаризации пика полного поглощения
окажется, что зависимость In q (п) от п нелинейна, то это может
быть вызвано наложением на пик полного поглощения непрерыв-
ного спектра или другого менее интенсивного пика. Непрерывное
распределение не очень сильно искажает форму изучаемого пика,
что можно легко оценить [69]. Для анализа составных кривых,
образующихся при наложении нескольких гауссовских распределе-
на и, можно воспользоваться методами, изложенными в работах
1<И), 70].
89
Г л а'в a^III
ПРИМЕНЕНИЕ сцинтилляционного
ГАММА-СПЕКТРОМЕТРА ДЛЯ РЕШЕНИЯ
НЕКОТОРЫХ ФИЗИЧЕСКИХ ЗАДАЧ
15. ЭТАЛОНИРОВАНИЕ ТОЧЕЧНЫХ И РАСПРЕДЕЛЕННЫХ
ИСТОЧНИКОВ у-ИЗЛУЧЕНИЯ
Активность у-источника может быть определена различными
методами. Обычно проводят сравнение с эталонными источниками
(прокалиброванными в 4л-счетчике или методом совпадений).
Однако не все лаборатории имеют набор таких источников и аппа-
ратуру для 4л-счета или методики совпадений. Поэтому многие ав-
торы предлагают использовать для определения активности, у-ис-
точников простейший гамма-спектрометр с одним кристаллом,
для которого известны фоточасти и полные эффективности. Из-
вестно, что число у-квантов в минуту М можно определить из вы-
ражения
(65)
где п — число импульсов в минуту в пике полного поглощения;
8 — полная эффективность; Р — фоточасть кристалла.
Если требуется определить активность источника в микро-
кюри, то по известной схеме распада исследуемого изотопа
необходимо учесть соотношение между числом у-квантов и числом
распадов.
В работе [1 ] этим методом произведено эталонирование точеч-
ного источника Cs137 с помощью кристаллов NaJ (Т1) различных
размеров (от 0 50x50 до 0 127x102 мм). Авторы использовали
значения фоточастей и эффективностей, вычисленные Миллером,
и др. Точность измерений этим методом составляет 5 ч-10 %.
В этой же работе с помощью известных фоточастей и эффектив-
ностей произведено эталонирование распределенных источников.
Серия измерений с эталонированными у-источниками Cs137, рас-
творенными в воде в цилиндрических контейнерах, показала, что
максимальная ошибка калибровки не превышает 10%. При этом
90
сделано предположение, что источник растворен равномерно, а
все части горизонтального объема Sdx находятся на одинаковом
расстоянии от кристалла (рис. 53).
Легко показать, что отношение скоростей счета от распределен-
ного источника и от точечного источника той же самой активности
па расстоянии h равно
^р. и
ПТ. и
e-Mbtf2 f е—U* .
----Е--- Т------ dx.
b J h — x
О
(66)
В табл. 11 указаны основные данные
эксперимента по калибровке распределен-
ных источников в виде цилиндра с по-
мощью гамма-спектрометра с кристаллом
NaJ (Т1) 0 127x102 мм. Как видно из
таблицы, расхождения отдельных измере-
ний не превышают 10%.
Расхождения связаны, по-видимому,
с тем, что у-кванты, рассеянные на неболь-
шой угол, падают на кристалл и дают им-
пульс в пике полного поглощения. Этот
эффект проявляется в виде небольшого иска-
жения фотопика и ухудшения разрешения.
В измерениях работы [1] разрешение ме-
нялось от 10,5% для точечного источника
до 11,8% для самого большого цилиндра.
Следует отметить, что при вычислениях по
формуле (66) не существенна форма попе-
речного сечения объемного источника (сече-
Рис. 53. Геометрия из-
мерения активности
распределенных источ-
ников.
ние может быть квадратным, треугольным и т. п.).
Для эталонирования у-излучател^й, испускающих в каскаде
два кванта (например, Со60, Sc46) или три кванта (например, Na22,
Таблица 11
Данные по калибровке распределенных источников
Размеры источника, см Энергия у-лучей, Мэв Скорость счета распределенного источника, мккюри
диаметр высота Скорость счета точечного источника, мккюри
теория эксперимент
10,5 12 0,511 0,73 0,71
12 19,5 0,662 0,72 0,75
25.5 14 0,662 0,74 0,77
25.5 20 0,662 0,68 0,71
28.7 26 0,662 0,68 0,75
28.7 36 0,662 0,73 0,78
9|
Sc48), авторы работы [2] предложили метод, основанный на изме-
рении площадей под пиками полного поглощения обоих квантов
и площади суммарного пика.
Абсолютную активность N изотопа, испускающего у-кванты
с энергией и Е2, можно вычислить по следующей формуле:
N = + S, (67)
012
где Sx и S2 — площади под пиками полного поглощения у-кван-
тов с энергией Ег и Е2; S12 — площадь под суммарным пиком;
S — площадь под всем спектром.
Если гамма-переход с энергией Е± составляет долю k (например,
вследствие явления внутренней конверсии у-лучей), а переход
с энергией Е2 составляет 100 %, то формула для N несколько услож-
няется [2]. Необходимо отметить, что из-за угловой корреляции
между двумя у-квантами, испускающимися в каскаде, в приведен-
ную формулу должны быть введены поправки. Если телесный
угол Q, используемый в измерениях, меньше 4л, эти поправки
вычислить очень трудно. Поэтому в эксперименте авторы работы [2 ]
применили кристалл NaJ (Т1) с колодцем. Поправка в этом слу-
чае для изотопов Sc46 и Со60 составляла <1 %, поэтому ею пренеб-
регали. При использовании кристалла без колодца источник необ-
ходимо помещать непосредственно на кристалл. В этом случае
из-за свойств симметрии угловой корреляции между у-лучами
поправку также вводить не нужно.
Рассмотренный метод при использовании кристалла NaJ (Т1)
,с колодцем может быть применен и для эталонирования 0+-из-
лучателей. Главный источник ошибок метода связан с определе-
нием площадей фотопика и суммарного пика. По этой причине
авторы работы [3] для эталонирования источников, излучающих
два у-кванта с примерно равной энергией и находящихся в каскаде
(а также 0+-излучателей), применили метод, не требующий опре-
деления площадей. Метод основан на измерении полной скорости
счета при помещении источника внутри и снаружи колодца кри-
сталла NaJ (Т1). Для абсолютной калибровки 0+-излучателей,
излучающих одну группу у-квантов, авторы работы [4] также при-
менили кристалл NaJ (Т1) с колодцем. Абсолютная активность
вычислялась по формуле
N = + S,
где Si — половина площади под аннигиляционным пиком; S3 —
площадь под пиком полного поглощения у-квантов; S13— поло-
вина площади под суммарной линией аннигиляционных квантов;
S — площадь под всем спектром. При использовании этой фор-
мулы поправок на угловую корреляцию аннигиляционных кван-
тов вводить не нужно. Этот метод был испробован при эталониро-
92
вании изотопов Na22 и F18 и дал точность около 2%. Сцинтилляци-
онный метод определения абсолютной активности излучателей
применялся и в других работах [5].
16. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНЫХ ИНТЕНСИВНОСТЕЙ
ГАММА-ПЕРЕХОДОВ, СОПРОВОЖДАЮЩИХ РАДИОАКТИВНЫЙ
РАСПАД ЯДЕР
Для установления схем распада радиоактивных ядер важное
значение имеет определение относительных интенсивностей отдель-
ных гамма-переходов в ядре. В качестве примера применения ме-
тодов сцинтилляционной гамма-спектрометрии для решения подоб-
ных задач рассмотрим работы [6—8] по изучению схемы распада
Ге117.
Основные разногласия работ [6—8], как это видно из табл. 12,
связаны с противоречивостью данных об интенсивностях гамма-
переходов. В работе [8] для более точного определения их при
помощи тщательно откалиброванного по фотоэффективностям [9]
спектрометра с кристаллом NaJ (Т1) 0 40x40 мм измерили спектр
у-излучения нейтронодефицитного изотопа Те117 (полученного
в циклотроне по реакции Sn114 (а, п) Те117). Как видно из у-спектра
(рис. 54), линии 1420 кэв со сколько-нибудь заметной интенсив-
ностью при распаде Те117 существовать не может.
Таблица 12
Энергия и интенсивность гамма-линий, наблюдающихся при
распаде Те117, по данным различных авторов
- Энергия, кэв Интенсивность, отн I. ед.
16] [7] [8] [6] [7] [8]
511 511 511 69± 16 48± 10
718± 10 720± 10 730± 10 100 100 100
930 930± 15 940± 15 — 9±2 14,5± 3
1080 1080± 15 1080 — 5± 1 5,5± 1,2
1290 1270 1310 14,5 0,8±0,3 14±2
- 1420 — — 5± 1 —
715± 20 1780 ±30 1740 ±25 15,5± 1,1 15±2 16,5± 1,5
"21О±35 2310±40 2230 ±25 11± 1,1 7,5±0,8 17,4±2
Наблюдение этой линии в работе [7] связано, по-видимому,
• неточностью калибровки спектрометра в энергетической шкале.
< >г> ггом свидетельствует систематическое завышение значений
ин'ргии жестких линий. Интенсивность гамма-линий с энергией
12/0 кэв в работе [7] существенно занижена (0,8 отн. ед.). Эта ли-
ния в данном случае не может иметь столь низкую интенсивность
\ /!%<• потому, что вклад только пиков вылета одного кванта и двух
аннигиляционных квантов, обусловленных линиями 2310 и 1780 кэв,
। оставляет две относительные единицы [101. Полученное в работе
93
[8] значение интенсивности этой линии (за вычетом интенсивности
пиков вылета согласно работе [10]) находится в хорошем согла-
сии с данными работы [6]. Занижение интенсивности гамма-
линии 2310 кэв в 1,5 раза по сравнению с данными работы [6]
авторы [71 относят за счет вклада, даваемого примесями Те116
в образцах работы [6]. Однако если стать на эту точку зрения,
то окажется, что вклад примесей под линию 1290 кэв составлял бы
даже без учета разницы в эффективностях фоторегистрации ли-
Рис. 54. Спектр у-излучения Те117. Кристалл NaJ (Т1)
0 40 X 40 мм. h = 10 см. Цифры на кривой —
энергия,, кэв.
ний 1290 и 2240 кэв в работе [6] около двадцати относительных
единиц. Эта оценка основана на том, что интенсивности гамма-
линий в спектре Те116 имеют значения 511 (43); 930 (40); 1290 (130)
и 2230 (22) [6]. С учетом различия в вероятностях фоторегистра-
ции (рис. 55). вклад примесей был бы еще больше, что значительно
превосходило бы интенсивность линии 1290 кэв. Наблюдаемое
в работе [7] занижение интенсивности линии 2310 кэв скорее
всего можно объяснить неверной градуировкой используемого
94
авторами сцинтилляционного спектрометра по относительным ин-
тенсивностям. Экспериментально градуировка была осуществлена
до значения энергии 1480 кэв. При определении относительной
интенсивности линии 2310 кэв значение соответствующей фотоэф-
фективности принималось таким же, как и для 1480 кэв, что, ес-
тественно, привело к занижению интенсивности линии 2310 кэв.
В работе [81 проведена тщательная градуировка спектрометра
в области энергий от 265 до 2760 кэв. Как видно из рис. 55, экспе-
Рис. 55. Фотоэффективность спектрометров, исполь-
зованных в работах [7] (крестики) и [8] (точки).
Кристалл NaJ (Т1) 0 40 X 40 мм.
риментальные ’точки с хорошей точностью ложатся на прямую
в согласии с теоретическими расчетами [9, 11]. К сожалению, в ра-
боте [6] градуировочная кривая не приводится. Поэтому остается
предполагать, что и в работе [6] небольшое занижение интенсив-
ности линии 2240 кэв по сравнению с данными работы [8] вызвано
неточностями в градуировке. Из анализа работ, посвященных изу-
чению распада Те117, следует, что из-за неправильной градуировки
спектрометра в работе [7] уровень 1420 кэв введен ошибочно;
। лмма-переход 700 кэв, введенный, для объяснения расхождения
в значениях интенсивностей линий 930 и 1420 кэв, из схемы рас-
пада Те117 необходимо исключить.
Рассмотренный пример подтверждает, что точная калибровка
спектрометра как в энергетической шкале, так и по эффективности
регистрации у-квантов той или иной энергии, имеет важное зна-
чение.
95
17. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ВЕРОЯТНОСТЕЙ ЭЛЕКТРОННОГО
ЗАХВАТА К ИСПУСКАНИЮ ПОЗИТРОНОВ НА СЦИНТИЛЛЯЦИОННОМ
ГАММ A-СП Е КТРОМ ETP Е
Экспериментальное определение отношения вероятностей элек-
тронного захвата и испускания позитронов имеет важное значе-
ние при решении задач, связанных с изучением распада позитрон-
но-активных ядер. Это отношение может быть определено, напри-
мер, посредством абсолютного измерения числа рентгеновских
Рис. 56. Спектр у-излучения при распаде Na22 [12].
квантов и позитронов или сравнения интенсивностей рентгенов-
ского и аннигиляционного излучений. В работе [12] отношение
вероятностей е/Р+ определялось путем измерения относительного
числа аннигиляционных у-квантов (0,511 Мэв) и числа квантов,
сопровождающих акты р+-распада Na22 на возбужденный уровень
дочернего ядра Ne22 (рис. 56).
Авторы работы [12] использовали проградуированный по фо-
тоэффективностям сцинтилляционный гамма-спектрометр с кри-
сталлом NaJ (Т1) 0 102x102 мм. В свинцовой защите детектора
имелся коллиматор длиной 152 мм с отверстием в виде усеченного
конуса, диаметр основания которого у поверхности кристалла
был 32 мм, а около источника — 25,4 мм. Спектр записывался
96
на автоматическом одноканальном анализаторе импульсов. Ис-
точником служил Na22Cl, высаженный на тонкий алюминиевый
диск диаметром 3 мм. Для поглощения всех позитронов источник
окружали алюминием толщиной 0,9 мм.
Для определения относительных интенсивностей двух гамма-
линий измеряли площади под пиками полного поглощения. Аб-
солютную эффективность регистрации вычисляли для данной гео-
метрии опыта и данного кристалла по известным коэффициентам
поглощения в кристалле NaJ (Т1) и экспериментально измеренным
фоточастям кристалла (рис. 57). Относительные интенсивности ли-
ний с энергиями Ех (0,511 Мэв) и Е2 (1,28 Мэв) вычисляли по фор-
муле
/.
q-e-H ^X)^S{
(1 — е~И(^)*) ефЛ
где 8ф1 и 8фя — фотоэффектив-
ности для Ег и Е2; Si и S2 —
площади фотопиков.
,(68)
Рис. 57. Фоточасти кристалла NaJ (Т1)
0 102 X 102 мм для коллимиро-
ванного излучения [12].
Вычисления показали, что
II ±0,9% распадов Na22 в воз-
бужденное состояние Ne22 не
сопровождаются эмиссией двух
квантов 0,511 Мэв, т. е. 11%
распадов идут путем захвата орбитального электрона.
В расчетах интенсивностей линий учитывалось разное ослабле-
ние у-лучей в 0,9 мм алюминия, используемого в качестве погло-
тителя позитронов. (В приложении IV, табл. П1У. 1—П1У. 10
приведены коэффициенты поглощения для наиболее часто употре-
бляемых в сцинтилляционной технике материалов [13].)
В задачах по определению отношения вероятностей е/р+ зна-
чительный интерес представляет случай, когда в результате элек-
тронного захвата и р+-перехода дочернее ядро образуется в со-
стоянии, энергия» возбуждения которого близка к энергии анниги-
ляционных фотонов (0,511 Мэв). Переход ядра из этого состояния
в основное может сопровождаться испусканием у-квантов, дающих
совершенно идентичную с аннигиляционными фотонами картину
спектрального распределения. Вследствие низкой разрешающей
способности сцинтилляционного спектрометра (^10%) не пред-
ставляется возможным в подобных случаях отделить обычным пу-
|см аннигиляционную линию от гамма-линии, что затрудняет
определение е/р+ методом сравнения интенсивностей рентгенов-
ского и аннигиляционного излучений. Примером такого случая
может служить определение вероятности е/р+ для позитронно-ак-
1НВПОГО изотопа Sb116.
Ядро Sb115 посредством электронного захвата и позитронного
распада переходит на возбужденный уровень (499 кэв) дочернего
ядра Sn116. Обычным путем линию аннигиляционного излучения
! II. А. Вартанов и П. С. Самойлов
97
от гамма-линии 499 кэв отделить не представлялось возможности.
В работе [14] предложен простой способ выделения гамма-линии
под пиком аннигиляционного излучения, позволяющий одновре-
менно определить отношение вероятностей электронного захвата
и позитронного распада для Sb115 без предварительной градуировки
спектрометра по интенсивностям.
Метод состоит в следующем. Тонкий слой изучаемого препарата
наносится на металлическую подложку, толщина которой доста-
точна для поглощения всех позитронов, испущенных в телесном
углу 2л. Однако не все позитроны, испущенные в телесном углу
в направлении кристалла, попадают в подложку из-за обратного
рассеяния их от подложки. Из измерения спектра с таким источ-
ником определяется площадь под пиком полного поглощения
аннигиляционного излучения. После этого на источник сверху
помещается свинцовая пластинка, равная по своим размерам
подложке, и снова измеряется площадь S2 под аннигиляционным
пиком. Если пик полного поглощения обусловлен одним анниги-
ляционным излучением, можно написать следующее соотношение:
t = (69)
где X — коэффициент обратного рассеяния р+-частиц от материала
подложки в углу 2п [15, 16].
Присутствие в спектре излучения гамма-линии с Еу т0с2
преобразит предыдущее соотношение:
52 2
51 1-х
(70)
Следовательно, измерив таким способом отношение S2/Sli можно
судить о наличии в гамма-спектре линии с энергией, близкой или
равной 511 кэв. Площадь под этой линией вычисляется по формуле
с __ 2Si — S2 (1—х) /71\
В работе [17] с помощью описанного метода было определено
отношение вероятности электронного захвата и позитронного рас-
пада для радиоактивного изотопа Sb115. Согласно приведенной
на рис. 58 схеме распада величина е/Р+ определялась из следую-
щего соотношения:
£ _ 3-(2-x)Z)
Р+ D - 1
(72)
где D — экспериментально определенное значение отношения
52/5р
Радиоактивный изотоп Sb115 в работе [17] был получен на цик-
лотроне по реакции
Sn114 (d, п) Sb115.
98
После химического выделения из олова радиоактивный Sb115
наносили на свинцовую пластинку толщиной 1 мм и измеряли пло-
щадь Si. Для измерения площади S2 источник накрывали свин-
цовой пластинкой толщиной 1 мм. Результаты измерений спектра
у-лучей представлены на рис. 58.
20 30 йО 50 60 70 80
’ Номер канала
Рис. 58. Схема распада и гамма-спектры Sb116, снятые с одной (SJ и
двумя (S2) свинцовыми пластинками.
Отношение e/[J+, как это видно из соотношения (72), очень
чувствительно к величине/). Поэтому для получения удовлетвори-
тельных результатов необходимо с хорошей точностью определить
значение площадей и S2. С этой целью был применен предло-
женный в работе [18] способ обработки фотопика путем линеари-
зации гауссовского распределения (см. гл. II).
На рис. 59 представлены линеаризованные графики пиков пол-
ного поглощения, снятые с одной и с двумя свинцовыми пластин-
/
99
ками. Из этих графиков определены величины п0 и о, по которым
/ __ _ (П-П9)* ч
вычислялись площади Si и S2 \ по формуле S=o,]/2ng(n) е 2°2 /.
Таким путем для отношения S2/S1 = D получено значение 1,43.
Если считать приведенную на рис. 58 схему распада правильной,
то
е/р+ - 1,99.
Это значение находится в хорошем согласии с теоретическим,
равным 1,87.
Отметим, что спектр у-излучения Sb115 измерялся с использо-
ванием одноканального дискриминатора импульсов. Поэтому
Рис. 59. Линеаризованные графики пиков полного поглощения:
а — с одной свинцовой пластинкой; б — с двумя свинцовыми пластин-
ками.
в аппаратурный спектр вводились поправки на распад. Для об-
легчения работы по вычислению поправок на распад радиоактив-
ных ядер в приложении VII приведена табл. ПУП.
18. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ВНУТРЕННЕЙ КОНВЕРСИИ
у-ЛУЧЕЙ И ВЫХОДОВ ФЛУОРЕСЦЕНЦИИ
СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫМ СПЕКТРОМЕТРОМ
Как известно, вакансии («дырки»), возникающие в электрон-
ной оболочке атома в результате внутренней конверсии у-излу-
чения, заполняются электронами из вышележащих слоев. Осво-
бождающаяся при этом энергия выделяется в виде характеристи-
ческого рентгеновского излучения или Оже-электронов. Част-
100
ным случаем Оже-эффекта являются переходы Костера — Кро-
нита. Для количественной оценки этих процессов вводятся сле-
дующие понятия: коэффициент внутренней конверсии (КВК) на
К-, L-, М-оболочках; а0; выход флуоресценции соо; выход Оже-
электронов aQ; выход электронов Костера — Кронита
Определение КВК
В работе [191 сцинтилляционный спектрометр был применен
для определения КВК у-лучей на К-оболочке.
Когда радиоактивное ядро испускает только одну группу
у-квантов, ak может быть определен путем сравнения интенсив-
ностей у-излучения и рентгеновского излучения (метод КХ/у).
Вычисление ak производится по следующей формуле:
а — К __ X Зх/^х /уо\
k 7 /у ly^k SY/eY(l — cik) ’ V
где К — интенсивность /(-конверсионных электронов; 1у — ин-
тенсивность у-излучения; X — интенсивность рентгеновского К-
излучения; Sx и Sy — измеренные площади под пиками полного
поглощения рентгеновского и у-излучения; — выход флуорес-
ценции; ak = 1 — — вероятность выхода Оже-электронов;
ех и ey — фотоэффективность применяемого кристалла для изме-
ряемого рентгеновского и у-излучений.
Бергстром и др. [19] проверили этот метод при измерении ak
гамма-перехода 81 кэв, сопровождающего Р-распад Хе133, и по-
лучили удовлетворительное согласие с измерениями ak при по-
мощи магнитного спектрометра. Однако, как отмечают многие
авторы [19, 20], при тщательном измерении ak этими двумя мето-
дами получены несколько отличающиеся результаты: сцинтилля-
ционный метод дает для ak на 10—15% большую величину, чем
метод бета-спектрометрии. По-видимому, это связано с тем, что
измерения на магнитном бета-спектрометре менее точны по сле-
дующим причинам. В этом методе ak вычисляется по формуле:
0-Д — Д-М-А^-О’
Когда значение аА велико, сумма К + L Н - М ~Ь А/ + О
сравнима по величине с р. Тогда разность в знаменателе выражения
для ot£ мала и ошибка в величине отношения может достичь боль-
шой величины. В случае определения КВК для области низких
энергий ошибки в бета-спектрометрических измерениях также
могут быть значительными из-за большого фона рассеянных элек-
тронов малой энергии. Измерения с помощью сцинтилляционного
спектрометра в этом случае более точны, так как сильно влияю-
щие на точность вычисления ak величины еу и еа. здесь практи-
чески равны и их отношение близко к единице.
101
Если интенсивность рентгеновского излучения измерить трудно
или если изучаемый изотоп испускает несколько групп у-квантов,
рассмотренный метод (/(Х/у) определения а неприменим. Бергстром
и др. [19] в этом случае предлагают применять комбинированные
измерения на бета-спектрометре и сцинтилляционном спектро-
метре. Вычисления производят по следующей формуле:
Yi
а^2 “ К /
AlyY2
Л2 SVl/eVj
SY2/6Y2
где — отношение интенсивностей /(-конверсионных электро-
нов для двух гамма-переходов (измеряются на бета-спектрометре);
SY1/SY2 — отношение площадей под пиками полной энергии
у-лучей с энергией £j и £2; eY1 и eY2 — фотоэффективности для Ех
и Е2 соответственно.
Этот метод авторы работы [19] применили для определения
КВ К изомерных переходов Кг85"2, Хе131ш. Получено хорошее
согласие с теоретическими значениями ak. Сцинтилляционный
спектрометр применялся для определения КВ К и во многих дру-
гих работах [21, 22].
Определение среднего выхода флуоресценции. Г. Г. Акалаев
и др. [23] использовали сцинтилляционный спектрометр для оп-
ределения среднего выхода флуоресценции на L-оболочке плуто-
ния. Под средним выходом флуоресценции понимается отношение
числа испущенных* рентгеновских квантов L-серии 1Х к полному
числу вакансий на L-оболочке NL.
Для плутония (при а-распаде кюрия) средний выход флуорес-
ценции можно вычислить из соотношения
“ _ х
L ~~ nl ’
где Iх — интенсивность рентгеновского излучения L-серии плу-
тония; NL — интенсивность линий L-конверсионных электро-
нов плутония. Однако абсолютное определение величин 1Х и
Nl — трудная задача. Поэтому авторы работы [23] применили
следующий прием, позволивший абсолютные измерения заменить
относительными. В образце кюрия находилось небольшое коли-
чество Ей154. Из измерений электронного спектра смеси изотопов
кюрия и европия на магнитном бета-спектрометре [24] было най-
дено отношение интенсивностей /(-конверсионной линии гамма-
перехода 123 кэв Eu154 (NK) и L-конверсионных линий плутония
(-VJ:
Введя это отношение в выражение для coL, можно получить
L Nl ~ NK\ Nl)'
102
Абсолютное значение NK в сомножителе можно заменить
NK
произведением абсолютного значения КВК гамма-перехода
123 кэв Ей164 на интенсивность гамма-линии 123 кэв (измеренной
на сцинтилляционном спектрометре одновременно с измерением
интенсивности рентгеновского излучения L-серии плутония).
Тогда выражение для со£ принимает вид
- Ix NK
L Nl
В нем все величины (кроме известной заранее ак) находятся из от-
носительных измерений. Спектр у-излучения образца из смеси
Рис. 60. Спектр у-излучения, сопровождающего радиоак-
тивный распад смеси изотопов Ст242, Ст244 и Ей154. Цифры
на кривой — энергия, кэв.
изотопов кюрия и европия приведен на рис. 60, из которого най-
дено, что Iх/1N = 13,6. Тогда coL = 0,73 ± 0,10. Отметим, что
часто используемые при определении КВК и coL значения крити-
ческих энергий поглощения и излучения рентгеновских лучей
даны в приложении V.
19. ПРИМЕНЕНИЕ СПЕКТРОМЕТРА ПОЛНОГО ПОГЛОЩЕНИЯ
ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ ПУЧКА
ТОРМОЗНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ УСКОРИТЕЛЕЙ
Для измерения энергетического спектра и интенсивности пуч-
ков тормозного излучения на бетатронах и синхротронах все
чаще стали применяться магнитные парные спектрометры и сцин-
103
тилляционные спектрометры полного поглощения с кристаллом
NaJ (Т1) больших размеров. Предпочтение следует отдать сцин-
тилляционным спектрометрам, так как они имеют почти 100%-
ную эффективность регистрации, достаточно хорошее разрешение
вплоть до энергий в несколько мегаэлектронвольт и, наконец,
возможность определять энергии у-квантов по отдельному импульсу
напряжения. Все эти свойства превращают сцинтилляционный
метод в мощное средство для проведения различного рода физи-
ческих экспериментов, связанных с ускорителями. К сожалению,
массовое использование спектрометров полного поглощения в ла-
бораторных условиях ограничивается их дороговизной и слож-
ностью изготовления, поэтому в большинстве случаев они приме-
няются для градуировки более простых по конструкции, дешевых
и удобных в обращении приборов (ионизационные камеры, кван-
тометры и т. д.).
Применение спектрометров полного поглощения для опреде-
ления интенсивности пучка тормозного излучения основывается
на возможности установления соотношения между общим числом
провзаимодействовавших с кристаллом фотонов и количеством
энергии в пучке. Такая возможность обусловлена происходящими
в кристаллах больших размеров своеобразными процессами, при
которых фотоны претерпевают многократное взаимодействие и
полностью поглощаются. Полное поглощение фотона в материале
сцинтиллятора большого объема сопровождается возникновением
светового импульса, амплитуда которого пропорциональна
энергии фотона. Следовательно, знание энергии фотонов и
их общего количества позволяет установить искомое соотно-
шение.
Интересные результаты в этом направлении были получены
Кохом и др. [25]. Они исследовали градуировку толстостенной
алюминиевой ионизационной камеры с параллельными пласти-
нами. Камера была разработана и сконструирована в качестве
стандарта для измерения интенсивности у-квантов в пучках тор-
мозного излучения на бетатронах и синхротронах. В работе [25]
описывается калибровка камеры сцинтилляционным методом для
шести значений энергии тормозного излучения в области от 6 ;Г
до 19 Мэв.
Калибровка заключалась в определении отношения количества |
кулонов, собранных в образцовой ионизационной камере, к коли- •
честву энергии в пучке тормозного излучения, падающего на ка-
меру. Калибровка проводилась в два этапа. Сначала определялось
отношение показания камеры — свидетеля к заряду, собранному
в образцовой камере; для этого бралось отношение их показаний. \
На втором этапе использовали сцинтилляционный спектрометр ;
для определения отношения количества энергии в пучке к показа- •
нию камеры — свидетеля. Эти два измерения давали количество
кулонов, собранных в образцовой камере на 1 Мэв энергии тор-
мозного излучения.
104 '
Соотношение между количеством энергии, падающей на сцин-
тилляционный спектрометр, и зарядом, собранным в камере —
свидетеле, было определено измерением общего числа взаимодей-
ствий в кристалле. С этой целью между камерой — свидетелем
и кристаллом помещали толстый поглотитель для уменьшения
интенсивности пучка у кристалла настолько, чтобы не происходило
регистрации двух квантов как одного (эффект наложения двух
импульсов). Одновременно поглотитель убирал из пучка фотоны
мягкой энергии, в результате чего получаемое импульсное распре-
деление легко поддавалось расшифровке и интерпретации.
В прежних калибровках применялись графитовые поглоти-
тели, которые требовали больших расстояний для осуществления
Рис. 61. Геометрия опыта по градуировке ионизационной камеры при помощи
сцинтилляционного спектрометра полного поглощения:
/ — мишень бетатрона; 2 — защитная стена; 3 — камера — свидетель; 4 — основной
коллиматор; 5 — бетонная стена; 6 — защита с бурой; 7 — свинцовый поглотитель;
8 — пучок тормозного излучения; 9 — дополнительный коллиматор; 10 — свинцовый
домик; 11 — кристалл.
«хорошей» геометрии. В работе [26] показано, что калибровку
пучка можно ’проводить с помощью свинцовых поглотителей,
для которых сечение комптоновского рассеяния гораздо меньше
и поэтому геометрические соотношения опыта минимальны. Кох
и др. [251 при калибровке использовали свинцовые поглотители
в виде дисков. Диски тщательно обрабатывались, так что их тол-
щину (в г/см2) можно было определить достаточно точно взвеши-
ванием и измерением их размеров.
Геометрия эксперимента показана на рис. 61. Пучок тормоз-
ного излучения проходил через стенку камеры бетатрона и иониза-
ционную камеру — свидетель, а затем через узкое отверстие
(~1,6 мм в диаметре) в свинцовом блоке длиной 20 см. В резуль-
тате пучок давал на месте расположения кристалла (~7 м от
мишени бетатрона) пятно диаметром 50 мм. Используемый в спек-
трометре полного поглощения кристалл 0 127x102 мм просма-
тривался фотоумножителем с диаметром фотокатода 127 мм. Вся
105
эта система помещалась в свинцовый домик для уменьшения внеш-
него фона. Перед домиком располагался дополнительный колли-
матор, который предохранял кристалл от попадания в него рас-
сеянного излучения. Свинцовые поглотители помещались в пучке
непосредственно после основного коллиматора.
Для получения окончательных результатов необходимо было
знать коэффициенты поглощения фотонов во всех материалах,
через которые проходил пучок от мишени бетатрона, а также
коэффициенты поглощения в самом кристалле NaJ (Т1). Если
А (Ео) = J/ (Ео, Е) dE представляет собой энергию тормозного
излучения, покидающего мишень бетатрона в телесном углу, стя-
гиваемом основным коллиматором, когда на мишень падают элек-
троны с энергией Ео, то число фотонов, провзаимодействовавших
с кристаллом, будет:
р
у макс
Р(£, Ео)=-. [ /(g”’£) &~L' <£»[1 е~г {E)]dE.
б
Здесь L' (Е) учитывает поглощение фотонов на пути от мишени
до кристалла, а Т (Е) — поглощение в самом кристалле NaJ (Т1).
Количество энергии, проходящее через основной коллиматор,
дается выражением
макс
Л'(Е0)= J 7(Е0)Е)е-г<£^Е,
О
где L' (Е) — поглощение в материалах стенки камеры бетатрона
и в стенках ионизационной камеры — свидетеля. Обозначим через
С (L, Ео) число отсчетов на выходе спектрометра, а через R (Ео) —
число кулонов на выходе калибруемой образцовой камеры на 1 в
показания камеры — свидетеля. Тогда число кулонов на 1 Мэв
поглощенной энергии, т. е. чувствительность для образцовой ка-
меры будет выражаться следующим образом:
е /р \ _ R (Ер) Р (L, Eq)
[о) “ C(L, Ео)’ A'(EQ) *
Измерив экспериментально величины С (L, Ео) и R (Ео) и
рассчитав теоретически отношение Р (L, Е^/А’ (Е^, можно про-
извести градуировку ионизационных камер, т. е. определить чув-
ствительность в зависимости от энергии.
Этот метод градуировки основан на предположении, что каж-
дый фотон в результате взаимодействия с поглотителем выбывает
из пучка. Справедливость этого предположения может быть про-
верена путем повторения градуировки для различных толщин
поглотителя. Ясно, что при выполнении этого условия градуировка
не должна зависеть от толщины поглотителя.
Кох и др. [251 указывают, что при калибровке камер описан-
ным методом может быть достигнута высокая точность. Они произ-
вели градуировку ионизационной камеры с точностью 3%. в ин-
тервале энергии 6-19 Мэв.
ПРИЛОЖЕНИЕ 1
ЭФФЕКТИВНОСТЬ РЕГИСТРАЦИИ у-ИЗЛУЧЕНИЯ КРИСТАЛЛАМИ NaJ (TI) и Cs (TI)
Таблица Ш. 1
NaJ (Т1) — широкий параллельный пучок
Высота кристал- ла, мм • Энергия у-лучей, Мэв
0,040 0,050 0,060 0,080 0,10 0,15 0,20 0,25 0,30 0,35 0,40 0,15
10 1,00 1,00 1,00 0,999 0,997 0,876 0,674 0,531 0,436 0,378 0,334 0,304
15 1,00 1,00 1,00 1,00 0,999 0,957 0,814 0,677 0,576 0,509 0,456 0,420
18 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,977 0,867 0,744 0,643 0,574 0,519 0,479
20 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,985 0,895 0,779 0,680 0,613 0,556 0,516
25 l,0Q 1,00 1,00 1,00 1,00 0,995 0,940 0,849 0,761 0,696 0,636 0,597
30 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,998 0,966 0,897 0,821 0,758 0,705 0,664
40 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,999 0,989 0,951 0,899 0,850 0,802 0,765
50 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,996 0,977 0,943 0,917 0,869 0,838
60 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,999 0,989 0,968 0,942 0,913 0,888
70. 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,995 0,982 0,964 0,942 0,921
80 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,998 0,990 0,977 0,961 0,945
100 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,999 0,997 0,991 0,983 0,974
150 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,999 0,998 0,996
200 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,999
Продолжение табл. П1. 1
Высота кристал- ла. мм Энергия у-лучей, Мэв
0,50 0,55 0,60 0,65 0,70 0,75 0,80 0,85 0,90 0,95 1.0 1.5
10 0,282 0,264 0,252 0,238 0,228 0,220 0,214 0,207 0,202 0,196 0,191 0,157
15 0,391 0,369 0,352 0,335 0,322 0,312 0,304 0,294 0,287 0,279 0,272 0,226
18 0,449 0,425 0,406 0,387 0,373 0,361 0,352 0,342 0,333 0,324 0,317 0,264
20 0,484 0,459 0,439 0,420 0,404 0,392 0,383 0,371 0,362 0,353 0,346 0,289
25 0,563 0,536 0,515 0,493 0,477 0,464 0,453 0,440 0,431 0,420 0,411 0,348
30 0,629 0,602 0,580 0,558 0,540 0,526 0,515 0,501 0,491 0,480 0,471 0,401
40 0,733 0,708 0,686 0,664 0,646 0,631 0,619 0,605 0,593 0,582 0,572 0,495
50 0,808 0,786 0,765 0,743 0,727 0,714 0,702 0,696 0,677 0,664 0,654 0,574
60 0,862 0,841 0,825 0,804 0,788 0,775 0,765 0,751 0,741 0,728 0,719 0,639
70 0,902 0,884 0,869 0,850 0,836 0,825 0,816 0,802 0,792 0,784 0,772 0,696
80 0,929 0,915 0,902 0,887 0,874 0,863 0,855 0,844 0,835 0,824 0,817 0,746
100 0,964 0,954 0,945 0,934 0,925 0,917 0,910 0,902 0,895 0,887 0,880 0,819
150 0,993 0,990 0,987 0,983 0,979 . 0,976 0,973 0,969 0,966 0,962 0,958 0,923
200 0,999 0,998 0,997 0,996 0,994 0,993 0,992 0,990 0,989 0,897 0,986 0,967
Продолжение табл. П1. 1
Высота кристал- ла, JWJW Энергия у-лучей, Мэв
2,0 2,5 ’ 3,0 3,5 4,0 4,5 5,0 5,5 6,0 7,0 8,0 10,0
10 0,140 0,132 0,126 . 0,124 0,121 0,120 0,119 0,119 0,120 0,121 0,122 0,125
15 0,203 0,191 0,183 0,179 0,176 0,175 0,174 0,174 0,175 0,176 0,177 0,183
18 0,238 0,224 0,215 0,211 0,207 0,206 0,205 0,205 0,206 0,207 0,209 0,215
20 0,261 0,246 0,236 0,231 0,227 0,226 0,225 0,225 0,226 0,227 0,229 0,236
25 0,315 0,297 0,285 0,280 0,275 0,274 0,273 0,273 0,274 0,275 0,278 0,285
30 0,364 0,345 0,332 0,326 0,321 0,318 0,317 0,317 0,318 0,320 0,323 0,332
40 0,453 0,431 0,416 0,409 0,403 0,400 0,399 0,399 0,400 0,402 0,406 0,472
50 0,530 0,506 0,490 0,482 0,475 0,472 0,471 0,471 0,472 0,474 0,478 0,489
60 0,596 .0,571 0,554 0,546 0,539 0,535 0,534 0,534 0,535 0,537 0,542 0,553
70 0,654 0,627 0,610 0,602 0,595 0,591 0,590 0,590 0,591 0,593 0,597 0,610
80 0,702 0,677 0,660 0,650 0,643 0,640 0,639 0,639 0,640 0,643 0,647 0,660
100 0,779 0,756 0,741 0,733 0,725 0,719 0,719 0,720 0,721 0,725 0,728 0,738
150 0,897 0,880 0,867 0,861 0,856 0,852 0,852 0,852 0,853 0,855 0,858 0,866
200 0,951 0,940 0,932 0,928 0,924 0,922 0,921 0,921 0,922 0,924 0,926 0,932
о
Таблица П1. 2
CsJ (TI) —- широкий параллельный пучок
Высота
Энергия у-лучей, Мэв
кристал- ла , мм 0,040 0,050 0,060 0,080 0,10 0,15 0,20 0,25 0,30 0,35 0,40 0,45
10 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,954 0,796 0,654 0,535 0,456 0,408 0,369
15 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,990 0,908 0,796 0,683 0,599 0,544 0,499
18 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,996 0,958 0,852 0,748 0,668 0,611 0,564
20 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,998 0,981 0,880 0,784 0,705 0,650 0,602
25 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,992 0,929 0,852 0,781 0,730 0,683
30 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,998 0,958 0,900 0,840 0,792 0,748
40 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,986 0,953 0,913 0,878 0,841
50 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,995 0,978 0,9§2 0,937 0,900
60 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,998 0,990 0,974 0,957 0,937
70 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,999 0,995 0,986 0,975 0,960
80 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,998 0,992 0,985 0,975
100 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 0,998 0,995 0,990
150 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1.00 1,00 1,00 0,999
200 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00 1,00
Продолжение табл. П1. 2
Высота кристал- ла, мм Энергия У’лУчей» Мэе
0,50 0,55 0,60 0,65 0,70 0,75 0,80 0,85 0,90 0,95 1,0 1,5
10 0,341 0,320 0,303 0,289 0,276 0,266 0,256 0,248 0,241 0,234 0,228 0,188
15 0,465 0,440 0,418 0,400 0,384 0,371 0,359 0,348 0,339 0,330 0,322 0,268
18 0,528 0,501 0,477 0,459 0,441 0,456 0,413 0,401 0,392 0,382 0,372 0,312
20 0,566 * ( 0,538 0,514 0,494 0,476 0,461 0,447 0,435 0,424 0,414 0,404 0,340
25 0,647 ). Л 0,619 0,594 0,574 . 0,554 0,538 0,523 0,509 0,498 0,487 (0Л76^ 0,404
30 0,714 0,687 0,660 0,639 0,619 0,604 0,589 ' 0,575 0,563 0,551 0,540 ~СГ,ЗбТ
40 0,812 0,786 0,763 0,743 0,725 0,711 0,693 0,680 0,667 0,657 0,643 0,564 •
50 0,876 0,855 0,835 0,817 0,800 0,786 0,772 0,757 0,748 0,736 0,725 0,647
60 0,918 0,902 0,885 0,871 0,850 0,843 0,831 0,819 0,810 0,798 0,788 0,714
70 0,946 0,932 0,920 0,908 0,896 0,885 0,874 0,863 0,855 0,846 0,836 0,765
80 0,965 0,955 0,944 0,935 0,924 0,915 0,908 0,898 0,890 0,882 0,874 0,810
100 0,985 0,979 0,973 0,967 0,960 0,955 0,958 0,942 0,937 0,931 0,925 0,875
150 0,998 0,997 0,996 0,994 0,992 0,990 0,988 0,986 0,984 0,982 0,979 0,955
200 1,00 1,00 0,999 0,999 0,999 0,998 0,997 0,997 0,996 0,995 0,994 0,984
Продолжение табл. П1. 2
Высота кристал- ла, мм Энергия у-лучей, Мэв
2.0 2,5 3,0 3,5 4,0 4,5 5,0 5,5 6,0 7,0 8,0 10,0
10 0,169 0,159 0,155 0,152 0,150 0,150 0,151 0,151 0,153 0,155 0,158 0,165
15 0,242 0,228 0,225 0,219 0,217 0,217 0,218 0,218 0,220 0,223 0,227 0,236
18 0,283 0,267 0,261 0,257 0,255 0,254 0,256 0,256 0,258 0,261 0,266 0,275
20 0,309 0,293 0,285 0,281 0,279 0,278 0,280 0,280 0,282 0,285 0,290 0,302
25 0,370 0,351 0,350 0,338 0,337 0,334 0,336 0,336 0,339 0,343 0,349 0,362
30 0,426 0,405 0,396 0,390 0,387 0,387 0,389 0,389 0,392 0,394 0,403 0,417
40 0,522 0,409 0,489 0,483 0,480 0,479 0,481 0,481 0,485 0,489 0,496 0,513
50 0,603 0,579 0,568 0,562 0,558 0,557 0,559 0,560 0,563 0,568 0,576 0,593
60 0,667 0,647 0,632 0,628 0,625 0,624 0,626 0,626 0,630 0,636 0,643 0,660
70 0,725 0,702 0,690 0,683 0,680 0,680 0,683 0,683 0,683 0,693 0,699 0,716
80 0,772 0,748 0,738 0,733 0,728 0,728 0,730 0,730 0,733 0,738 0,746 0,767
100 0,843 0,823Л 0,814 0,808 0,804 0,804 0,806 0,806 0,810 0,814 0,821 0,835
150 0,937 0,925 0,920 0,915 0,914 0,913 0,915 0,915 0,916 0,920 0,924 0,932
200 0,975 0,969 0,965 0,963 0,962 0,962 0,962 0,962 0,964 0,965 0,968 0,972
Таблица Ш. 3
. Вартанов и П. С. Самойлов
Эффективность регистрации у-излучения кристаллами NaJ (Т1). Точечный источник на оси
Энергия у-лучей, Мэв •Расстояние источник — кристалл, см
0,0 0,47 0,59 0,89 1,18 1,48 1,77
Йе | е ЙЕ | 8 Йе | е Йе | е Йе | е Йе | е □ е | е
0 30 X 15
0,10 ХЮ’1 5,0 1,0 X 10"1 3,31 0,946 X 10’1 2,97 0,937 ХЮ’1 2,24 0,911 zX 10"1 1,73 0,907 ХЮ'1 1,35 0,904 хЮ’1 1,08 0,912
0,15 4,84 0,968 2,88 0,823 2,52 0,795 1,90 0,776 1,48 0,773 1,13 0,757 0,910 0,768
0,20 4,32 0,864 2,36 0,674 2,09 0,659 1,52 0,618 1,18 0,618 0,930 0,623 0,741 0,626
0,30 3,18 0,636 1,58 0,451 1,39 0,438 1,03 0,419 0,781 0,410 0,610 0,409 0,492 0,416
0,40 2,55 0,510 1,23 0,351 1,08 0,340 0,792 0,322 0,609 0,319 0,470 0,315 0,375 0,317
0,50 2,25 0,450 1,06 0,303 0,925 0,292 0,684 0,278 0,52£ 0,275 0,408 0,273 0,322 0,272
0,60 2,05 0,410 0,958 0,274 0,833 0,263 0,615 0,250 0,470 0,246 0,363 0,243 0,288 0,243
0,80 1,81 0,362 0,830 0,237 0,722 0,228 0,531 0,216 0,405 0,212 0,316 0,212 0,251 0,212
1,0 1,63 0,326 0,745 0,213 0,645 0,204 0,472 0,192 0,365 0,191 0,277 0,186 0,223 0,188
1,5 1,40 0,280 0,621 0,178 0,536 0,169 0,391 0,159 0,298 0,156 0,230 0,154 0,185 0,1*56
2,0 1,27 0,254 0,548 0,157 0,480 0,151 0,345 0,140 0,260 0,136 0,207 0,139 0,165 1,139
3,0 1,16 0,232 0,487 0,139 0,430 0,136 0,315 0,128 0,241 0,126 0,187 0,125 0,147 0,124
4,0 1,13 0,226 0,472 0,135 0,415 0,131 0,303 0,123 0,232 0,122 0,182 0,122 0,142 0,120
5,0 1,12 0,224 0,468 0,134 0,410 0,129 0,298 0,121 0,230 0,121 0,180 0,121 0,140 0,118
6,0 1,12 0,224 0,468 0,134 0,410 0,129 0,298 0,121 0,230 0,121 0,180 0,121 0,140 0,118
8,0 1,14 0,228 0,473 0,135 0,418 0,132 0,305 0,124 • 0,235 0,123 0,184 0,123 0,144 0,122
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
2,36 3,54 4,72 7,09 11,81 17,70 23,60
Йе | е Йе | е Йе е Йе | е Йе | е Йе | е Йе | е
0 30 X 15
ХЮ’2 ХЮ’2 Х10~2 ХЮ’2 ХЮ’3 ХЮ’3 X 10"4
0,10 7,11 0,912 3,67 0,927 2,20 0,938 1,03 0,960 3,89 0,972 1,76 0,978 9,85 0,985
0,15 6,06 0,777 3,18 0,804 1,96 0,835 0,930 0,894 3,59 0,898 1,65 0,908 9,18 0,918
0,20 5,00 0,641 2,62 0,662 1,61 0,686 0,787 0,757 3,02 0,755 1,40 0,775 7,94 0,794
0,30 3,24 0,415 1J4 0,439 1,09 0,464 0,533 0,512 2,11 0,528 0,980 0,540 5,52 0,552
0,40 2,55 0,327 1,36 0,343 0,850 0,362 0,415 0,399 1,63 0,408 0,755 0,415 4,22 0,422
0,50 2,18 0,279 1,18 0,298 0,731 0,312 0,355 0,341 1,40 0,350 0,658 0,359 3,68 0,368
0,60 1,96 0,251 1,06 0,268 0,660 0,281 0,320 0,308 1,26 0,315 0,592 0,323 3,31 0,331
0,80 1,69 0,216 0,913 0,231 0,565 0,241 0,280 0,269 1,09 0,272 0,508 0,280 2,87 0,287
1,0 1,51 0,193 0,815 0,206 0,505 0,215 0,250 0,240 0,975 0,244 0,455 0,250 2,56 0,256
1,5 1,26 0,161 0,675 0,171 0,425 0,181 0,210 0,202 0,810 0,202 0,385 0,208 2,12 0,212
2,0 1,13 0,145 0,603 0,152 0,380 0,162 0,189 0,182 0,718 0,180 0,341 0,184 1,89 0,189
3,0 1,01 0,129 0,545 0,138 0,335 0,143 0,172 0,165 0,647 0,162 0,305 0,166 1,71 0,171
4,0 0,980 0,12бГ 0,525 0,133 0,325 0,138 0,165 0,159 0,630 0,158 0,290 0,161 1,65 0,165
5,0 0,964 0,124 0,520 0,131 0,322 0,137 0,158 0,152 0,620 0,155 0,286 0,159 1,63 0,163
6,0 0,964 0,124 0,520 0,131 0,322 0,137 0,158 0,152 0,620 0,155 0,286 0,159 1,63 0,163
8,0 0,984 0,126 0,530 0,134 0,328 0,140 0,170 0,163 0,632 0,158 0,294 0,162 Г,66 О', 166
Продолжение табл. П1. 3
00
* Энергия у-лучей, Мэв * Расстояние источник — кристалл, см
0,0 0,47 0,59 0,88 1,18 1,48 1,77
ЙЕ | 8 ЙЕ | 8 Й8 | 8 Йе | е Йе | е ЙЕ | 8 йе | е
030X30
0,10 ХЮ'1 5,50 1,0 X 10"1 3,32 0,949 ХЮ’1 2,97 0,937 ХЮ'1 2,95 0,916 ХЮ’1 1,74 0,912 х Ю"1 1,35 0,905 ХЮ'1 1,07 0,904
0,15 4,80 0,960 2,92 0,835 2,59 0,817 1,93 0,785 1,48 0,776 1,16 0,777 0,926 0,775
0,20 4,44 0,888 2,49 0,712 2,19 0,691 1,63 0,663 1,25 0,655 0,980 0,657 0,786 0,664
0,30 3,34 0,668 1,75 0,500 1,56 0,492 1,17 0,476 0,901 0,472 0,711 0,476 0,571 0,482
0,40 2,73 0,546 1,41 0,403 1,24 0,391 0,922 0,375 0,718 0,376 0,573 0,384 0,460 0,389
0,50 2,42 0,484 1,23 0,352 1,09 0,344 0,810 0,330 0,630 0,330 0,500 0,335 0,404 0,341
0,60 2,20 0,440 1,12 0,320 0,982 0,310 0,733 0,298 0,570 0,299 0,450 0,302 0,370 0,312
0,80 1,94 0,388 0,972 0,278 0,854 0,270 0,645 0,262 0,498 0,261 0,398 0,267 0,327 0,276
1,0 1,76 0,352 0,871 0,249 0,770 0,243 0,580 0,236 0,453 0,238 0,360 0,241 0,292 0,247
1,5 1,48 0,296 0,738 0,211 0,648 0,205 0,487 0,198 0,375 0,197 0,297 0,199 0,240 0,203
2,0 1,34 0,268 0,662 0,189 0,580 0,183 0,435 0,177 0,336 0,176 0,268 0,180 0,218 0,184
3,0 1,23 0,246 0,595 0,170 0,527 0,166 0,395 0,161 0,305 0,160 0,245 0,164 0,198 0,167
4,0 1,19 0,238 0,573 0,164 0,510 0,161 0,383 0,156 0,295 0,155 1,237 0,159 0,193 0,163
5,0 1,17 0,234 0,567 0,162 0,505 0,159 0,378 0,154 0,292 0,153 0,234 0,157 0,190 0,160
6,0 1,17 0,234 0,567 0,162 0,504 0,159 0,378 0,154 0,292 0,153 0,233 0,156 0,189 0,160
8,0 1,20 0,238 0,576 0,165 0,514 0,162 0,385 0,157 0,296 0,155 0,238 0,159 0,194 0,164
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
2,36 3,54 4,72 7,09 11,81 17,70 23,60
Qe | е Qe | е Йе | е Йе | е Йе | е £28 | 8 Йе | £
0 30X30
ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’2 ‘ X 10’2 ХЮ’3 А Ю’3 ХЮ’4
0,10 7,12 0,914 3,67 0,928 2,20 0,938 1,04 0,955 3,89 0,972 1,77 0,979 9,86 0,986
0,15 6,16 0,791 3,28 0,829 2,00 0,853 0,965 0,889 3,71 0,928 1,71 0,943 9,58 0,958
0,20 5,32 0,683 2,88 0,728 1,79 0,763 0,880 0,813 3,46 0,865 1,62 0,887 9,10 0,910
0,30 3,92 0,503 2,17 0,549 1,38 0,588 0,698 0,643 2,79 0,698 1,33 0,727 7,56 0,756
0,40 3,20 0,411 1,78 0,450 1,12 0,478 0,578 0,532 2,34 0,585 1,11 0,607 6,32 0,632
0,50 2,80 0,359 1,57 0,397 1,00 0,426 0,514 0,475 2,09 0,522 0,985 0,545 5,68 0,568
0,60 2,55 0,327 1,43 0,362 0,919 0,392 0,467 0,436 1,92 0,480 0,905 0,501 5,22 0,522
0,80 2,24 0,288 1,26 0,319 0,818 0,349 0,416 0,387 1,70 0,425 0,818 0,446 4,66 0,466
1,0 2,03 0,261 1,14 0,288 0,735 0,313 0,379 0,339 1,54 0,385 0,735 0,402 4,22 0,422
1.5 1,71 0,220 0,970 .0,245 0,618 0,264 0,319 0,296 1,31 0,328 0,630 0,343 3,58 0,358
2,0 1,53 0,196 0,865 0,219 0,558 0,238 0,287 0,258 1,18 0,295 0,565 0,310 3,24 0,324
3,0 1,38 0,177 0,785 0,198 0,509 0,217 0,262 0,242 1,07 0,268 0,515 0,282 2,96 0,296
4,0 1,34 0,172 0,760 0,192 0,490 0,209 0,253 0,229 1,04 0,260 0,498 0,273 2,87 0,287
5,0 1,32 0,169 , 0,753 0,190 0,485 0,207 0,251 0,231 1,02 0,255 0,494 0,270 2,84 0,284
6,0 1,31 0,168 0,752 0,190 0,483 0,206 0,250 0,230 1,02 0,255 0,492 0,269 2,83 0,283
8,0 1,36 0,175 0,762 0,193 0,493 0,210 0,255 0,236 1,05 0,262 0,502 0,275 2,88 0,288
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 0,63 .0,79 1,18 1,57 1,97 2,36
Йе | е йе | е Йе | е Йе | е Йе | е йе | е Йе | е
040X20
ХЮ’1 ХЮ"'1 • ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ'1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,0 1,0 3,37 0,963 3,02 .0,953 2,29 0,932 1,77 0,928 1,38 0,925 1,10 0,929
0,15 4,92 0,984 3,05 0,872 2,69 0,849 2,03 0,826 1,57 0,823 1,21 0,811 0,965 0,815
0,20 4,66 0,932 2,63 0,766 2,33 0,735 1,72 0,702 1,34 0,701 1,03 0,690 0,830 0,701
0,30 3,62 0,724 1,86 0,532 1,64 0,518 1,21 0,492 0,920 0,482 0,725 0,480 0,520 0,485
0,40 3,18 0,636 1,59 0,455 1,40 0,442 1,03 0,419 0,781 0,412 0,613 0,411 0,495 0,413
0,50 2,74 0,548 1,35 0,386 1,19 0,376 0,871 0,354 0,665 0,349 0,512 0,343 0,412 0,348
0,60 2,48 0,496 1,19 0,340 1,03 0,325 0,765 0,316 0,591 0,310 0,455 0,305 0,361 0,308
0,80 2,21 0,442 1,04 0,297 0,905 0,286 0,668 0,272 0,515 0,270 0,400 0,266 0,315 0,269
1,о 2,02 0,404 0,942 0,269 0,818 0,258 0,602 0,245 0,460 0,241 0,356 0,236 0,282 0,238
1,5 1,73 0,346 0,793 0,227 0,690 0,218 0,504 0,205 0,387 0,203 0,296 0,198 0,238 0,201
2,0 1,58 0,316 0,715 0,204 0,619 0,195 0,450 0,183 0,352 0,180 0,267 0,179 0,214 0,181
3,0 1,44 0,288 0,637 0,182 0,556 0,175 0,407 0,166 0,309 0,162 0,241 0,161 0,193 0,1€3
4,0 1,41 0,282 0,625 0,179 0,540 0,170 0,394 0,160 0,300 0,157 0,232 0,155 0,187 0,160
5,0 1,39 0,278 0,620 0,177 0,535 0,169 0,390 0,159 0,295 0,155 0,230 0,154 0,185 0,156
6,0 1,39 0,278 0,620 0,177 0,535 0,169 0,390 0,159 0,295 0,155 0,230 0,154 0,185 0,156
8,0 1,42 0,284 0,630 0,180 0,544 0,172 0,397 0,162 0,304 0,159 0,234 0,157 0,189 0,160
Продолжение табл. П1. 3
ОО
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, 3,15 4.72 6,30 9,45 15,74 23,60 31,50
Мэв Йе | е йе | е йе | е йе | е йе | е йе | е йе | е
040X20
ХЮ'2 X 10-2 х Ю’2 хЮ'2 ХЮ’3 X 10" 3 X 10"4
0,10 7,26 0,932 3,73 0,943 2,24 0,955 1,04 0,959 3,91 0,978 1,77 0,983 9,89 0,989
0,15 6,41 0,823 3,49 0,862 2,06 0,878 0,970 0,894 3,74 0,935 1,70 0,944 9,51 0,951
0,20 5,59 0,718 2,94 0,743 1,79 0,763 0,865 0,797 3,33 0,832 1,54 0,856 8,68 0,868
0,30 3,86 0,496 2,08 0,526 1,27 ‘ 0,542 0,624 0,575 2,48 0,620 1,14 0,633 6,52 0,652
0,40 3,25 0,417 1,75 0,442 1,09 0,465 0,503 0,484 2,11 0,528 0,982 0,546 5,56 0,556
0,50 2,79 0,358 1,49 0,377 0,930 0,397 0,455 0,419 1,79 0,448 0,830 0,461 4,62 0,462
0,60 2,46 0,316 1,32 0,334 '0,820 0,350 0,401 0,370 1,58 0,395 0,731 0,406 4,08 0,408
0,80 2,14 0,275 1,15 0,291 0,718 0,306 0,350 0,323 1,37 0,342 0,645 0,358 3,61 0,361
1,0 1,91 0,245 1,04 0,263 0,645 0,275 0,314 0,289 1,24 0,310 0,581 0,329 3,24 0,324
1,5 1,61 0,207 0,870 0,220 0,540 0,230 0,266 0,245 1,04 0,260 0,485 0,269 2,75 0,275
2,0 1,45 0,186 0,785 0,198 0,490 0,209 0,240 0,221 0,940 0,235 0,438 0,243 2,47 0,247
3,0 1,30 0,167 0,703 0,178 0,438 0,187 0,215 0,198 0,843 0,211 0,393 0,218 2,22 0,222
4,0 1,24 0,162 *0,682 0,172 0,425 0,181 0,212 0,195 0,815 0,204 0,385 0,214 2,16 0,216
5,0 1,22 0,157 0,673 0,170 0,422 0,180 0,210 0,194 0,805 0,201 0,382 0,212 2,13 0,213
6,0 1,22 0,157 0,673 0,170 0,422 0,180 0,210 0,194 0,805 0,201 0,382. 0,212 2,13 0,213
8,0 1,24 0,162 0,687 0,174 0,429 0,183 0,213 0,196 0,820 0,205 0,388 0,214 2,15 0,215
Продолжение табл. П1. 3
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, 0,0 0,63 0,79 1,18 1,57 1,97 2,36
Мэв Йе | е йг | е йе | е йе | е йе | е Йе | е йе | е
040X40
ХЮ'1 X 10"1 X 10"1 X 10’1 ХЮ’1 X 10"1 X 10"1
0,10 5,0 1,0 3,37 0,963 3,03 0,956 2,31 0,940 1,78 0,933 1,38 0,925 1,10 0,928
0,15 4,95 0,990 3,07 0,878 2,72 0,858 2,04 0,830 1,56 0,818 1,22 0,817 0,975 0,823
0,20 4,74 0,948 2,72 0,778 2,41 0,761 1,80 0,732 1,37 0,718 1,07 0,717 0,860 0,726
0,30 3,78 0,756 2,03 0,580 1,78 0,562 1,34 0,548 1,04 0,546 0,812 0,544 0,655 0,553
0,40 3,36 0,672 1,76 0,503 1,57 0,496 1,17 0,476 0,908 0,476 0,712 0,477 0,572 0,483
0,50 2,94 0,588 1,53 0,437 1,35 0,426 1,00 0,408 0,780 0,408 0,620 0,415 0,498 0,421
0,60 2,66 0,532 1,37 0,392 1,20 0,379 0,895 0,365 0,698 0,365 0,558 0,374 0,447 0,378
0,80 2,37 0,474 1,21 0,346 1,07 0,338 0,794 0,323 0,617 0,323 0,490 0,328 0,395 0,334
1,0 2,16 0,432 1,10 0,314 0,966 0,305 0,720 0,293 0,560 0,293 0,444 0,297 0,363 0,306
1,5 1,86 0,372 0,928 0,265 0,815 0,257 0,620 0,252 0,479 0,251 0,382 0,256 0,313 0,264
2,0 1,70 0,340 0,850 0,243 0,750 0,237 0,560 0,230 0,440 0,230 0,345 0,231 0,280 0,236
3,0 1,54 0,308 0,762 0,218 0,672 0,212 0,504 0,205 0,391 0,205 0,312 0,209 0,253 0,214
4,0 1,49 0,298 0,743 0,212 0,655 0,207 0,490 0,199 0,378 0,198 0,301 0,202 0,245 0,207
5,0 1,47 0,294 0,735 0,210 0,645 0,204 0,485 0,197 0,372 0,195 0,297 0,199 0,241 0,204
6,0 1,47 0,294 0,735 0,210 0,642 0,203 0,482 0,196 0,371 0,194 0,296 0,198 0,238 0,201
8,0 1,50 0,300 0,746 0,213 0,660 0,208 0,495 0,201 0,380 0,199 0,303 0,203 0,248 0,209
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
3,15 4,72 6,30 9,45 15,74 23,60 31,50
йе | е Йе | е Йе | е Йе | е йе | е йе | е Йе | е
040X40
ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’3 ХЮ’3 ХЮ’4
ОДО 7,23 0,929 3,74 0,946 2,23 0,951 1,05 0,968 3,92 0,980 1,77 0,983 9,89 0,989
0,15 6,48 0,832 3,41 0,862 2,07 0,883 0,990 0,912 3,77 0,942 1,73 0,961 9,70 0,970
0,20 5,76 0,739 3,10 0,784 1,90 0,810 0,930 0,857 3,61 0,902 1,67 0,928 9,40 0,940
0,30 4,44 0,570 2,44 0,617 1,55 0,661 0,772 0,712 3,09 0,772 1,47 0,817 8,28 0,828
0,40 3,92 0,503 2,18 0,551 1,38 0,588 0,701 0,646 2,80 0,700 1,33 0,739 7,58 0,758
0,50 3,43 0,440 1,92 0,485 1,21 0,516 0,620 0,571 2,49 0,622 1Д9 0,661 6,76 0,676
0,60 3,11 0,399 1,73 0,437 1,09 0,465 0,563 0,519 2,28 0,570 1,08 0,600 6,18 0,618
0,80 2,76 0,354 1,54 0,389 0,985 0,420 0,504 0,464 2,05 0,512 0,967 0,537 5,58 0,558
1,0 2,50 0,321 1,41 0,357 0,903 0,385 0,460 0,424 1,88 0,470 0,893 0,496 5,14 0,514
1,5 2,16 0,277 1,21 0,306 0,782 0,333 0,401 0,369 1,63 0,408 0,784 0,436 4,48 0,448
2,0 1,96 0,252 1,11 0,281 0,710 0,303 0,365 0,336 1,49 0,372 0,707 0,393 4,11 0,411
3,0 1,77 0,227 1,00 0,253 0,644 0,274 0,331 0,305 1,36 0,340 0,649 0,360 3,73 0,373
4,0 1,72 0,221 Л0,974 0,246 0,621 0,265 0,321 0,296 1,32 0,330 0,635 0,353 3,61 0,361
5,0 1,69 0,217 0,964 0,244 0,614 0,262 0,316 0,291 1,29 0,322 0,628 0,349 3,58 0,368
6,0 1,68 0,216 0,963 0,243 0,613 0,261 0,314 0,289 1,29 0,322 0,627 0,348 3,57 0,357
8.0 1,73 0,222 0,980 0,248 0,626 0,267 0,323 0,298 1,33 0,332 0,632 0,351 3,63 0,363
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 0,63 0,79 1,18 1,57 1,97 2,36
йе | е Йе | Е йе | 8 йе | е Йе | е Й8 | е йе | е
060X40
ХЮ’1 ХЮ'1 ХЮ'1 ХЮ'1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,0 1,0 3,92 0,987 3,66 0,981 3,07 0,969 2,58 0,964 2,16 0,957 1,82 0,955
0,15 4,99 0,998 3,74 0,941 3,48 0,933 2,87 0,906 2,39 0,893 1,99 0,882 1,67 0,876
0,20 4,90 0,980 3,50 0,881 3,23 0,866 2,63 0,830 2,18 0,815 1,80 0,797 1,52 0,797
0,30 4,30 0,860 2,85 0,717 2,60 0,697 2,09 0,660 1,72 0,643 1,42 0,629 1,20 0,629
0,40 3,84 0,768 2,48 0,624 2,26 0,606 1,81 0,571 1,48 0,553 1,22 0,540 1,03 0,540
0,50 3,49 0,698 2,20 0,554 2,00 0,536 1,60 0,505 1,31 0,490 1,09 0,483 0,914 0,479
0,60 3,25 0,650 2,03 0,511 1,85 0,496 1,50 0,473 1,23 0,460 1,01 0,447 0,843 0,442
0,80 2,96 0,592 1,82 0,458 1,65 0,442 1,33 0,420 1,09 0,407 0,906 0,401 0,760 0,399
1,0 2,72 0,544 1,68 0,423 1,51 0,405 1,21 0,382 0,994 0,371 0,821 0,364 0,695 0,362
1,5 2,35 0,470 1,43 0,360 1,30 0,348 1,04 0,328 0,850 0,318 0,770 0,311 0,580 0,304
2,0 2,15 0,430 1,28 0,322 1,18 0,316 0,940 0,297 0,770 0,288 0,638 0,283 Ю,530 0,278
3,0 1,97 0,394 1,18 0,297 1,08 0,290 0,855 0,270 0,700 0,262 0,568 0,252 0,490 0,257
4,0 1,91 0,382 1,14 0,287 1,03 0,276 0,816 0,258 0,682 0,255 0,558 0,247 0,464 0,243
5,0 1,89 0,378 1,12 0,282 1,01 0,271 0,810 0,256 0,678 0,253 0,552 0,245 0,460 0,241
6,0 1,89 0,378 1,12 0,282 1,01 0,271 0,810 0,256 0,678 0,253 0,552 0,245 0,460 0,241
8,0 1,93 0,386 1,16 0,292 1,04 0,279 0,822 0,259 0,688 0,257 0,560 0,248 0,469 0,246
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
3,15 4,72 6,30 9,45 15,75 23,62 31,50
Йе | е йе | е йе | е йе | е йе | е йе j е йе | е
060X40
ХЮ4 X 10’2 ХЮ"2 X 10’2 хЮ’3 ХЮ'3 хЮ’3
0,10 1,31 0,951 7,42 0,952 4,67 0,960 2,27 0,966 8,40 0,949 3,95 0,978 2,19 0,983
0,15 1,21 0,878 6,84 0,878 4,35 0,894 2,15 0,915 8,37 0,946 3,84 0,960 2,18 0,969
0,20 1,09 0,791 6,28 0,806 4,01 0,824 2,02 0,860 8,00 0,904 3,71 0,928 2,12 0,942
0,30 0,870 0,631 5,08 0,652 3,29 0,676 1,69 0,719 6,76 0,764 3,24 0,810 1,85 0,822
0,40 0,752 0,546 4,40 0,565 2,88 0,592 1,49 . 0,634 6,00 0,678 2,88 0,720 1,65 0,733
0,50 0,665 0,483 3,91 0,502 2,57 0,528 1,34 0,570 5,44 0,615 2,59 0,648 1,50 0,667
0,60 0,610 0,443 3,61 0,463 2,38 0,489 1,24 0,528 5,05 0,571 2,40 0,600 1,38 0,613
0,80 0,543 0,394 3,24 0,416 2,14 0,440 1,12 0,477 4,57 0,516 2,18 0,545 1,26 0,560
1,0 0,498 0,361 2,96 0,380 1,96 0,403 1,02 0,434 4,20 0,475 2,00 0,500 1,16 0,516
1,5 0,430 0,312 2,75 0,353 1,68 0,345 0,870 0,370 3,63 0,410 1,73 0,432 0,996 0,443
2,0 0,390 0,283 2,32 0,298 1,53 0,314 0,795 0,338 3,31 0,374 1,58 0,395 0,921 0,409
3,0 0,356 0,258 2,12 0,272 1,42 0,292 0,735 0,313 3,01 0,340 1,45 0,362 0,842 0,374
4,0 0,348 0,253 • 2,04 0,262 1,40 0,288 0,701 0,298 2,91 0,329 1,33 0,332 0,816 0,363
5,0 0,343 0,249 2,02 0,259 1,38 0,284 0,697 0,297 2,88 0,325 1,31 0,328 0,810 0,360
6,0 0,343 0,249 2,02 ' 0,259 1,38 0,284 0,697 0,297 2,88 ‘ 0,325 1,31 . 0,328 0,810 0,360
8,0 0,350 0,254 2,06 0,264 1,42 0,292 0,707 0,301 2,93 0,331 1,34 0,335 0,822 0,365
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 1,10 1,37 2,06 2,76 3,44 4, 13
Й£ | £ Й£ | Е ЙЕ | £ ЙЕ | Е Й8 | Е ЙЕ | Е ЙЕ ( Е
070X70
ХЮ"1 X 10"1 X 10"1 хЮ’1 X 10"1 ХЮ'1 хЮ’1
0,10 5,0 1,0 3,43 0,981 3,09 0,975 2,37 0,964 1,80 0,943 1,43 0,946 1,12 0,950
0,15 5,0 1,0 3,28 0,938 2,93 0,925 2,22 0,903 1,71 0,896 1,33 0,891 1,06 0,895
0,2CU 4,94 0,988 3,05 0,872 2,70 0,852 2,02 0,822 1,55 0,813 1,21 0,811 0,968 0,817
0,30 4,66 0,932 2,65 0,758 2,34 0,739 1,75 0,712 1,34 0,703 1,05 0,704 0,838 0,707
0,40 4,16 0,832 2,27 0,649 2,00 0,631 1,50 0,610 1,15 0,603 0,901 0,604 0,724 0,611
0,50 3,81 0,762 2,05 0,586 1,80 0,568 1,35 0,549 1,05 0,551 0,822 0,554 0,663 0,560
0,60 3,60 0,720 1,91 0,546 1,69 0,533 1,27 0,517 0,980 0,514 0,770 0,516 0,621 0,524
0,80 3,33 0,666 1,74 0,497 1,55 0,489 1,16 0,472 0,895 0,469 0,705 0,472 0,567 0,479
1,0 3,08 0,616 1,60 0,457 1,42 0,448 1,06 0,431 0,820 0,430 0,652 0,437 0,523 0,442
1,5 2,70 0,540 1,40 0,400 1,23 0,388 0,912 0,371 0,710 0,372 0,573 0,384 0,456 0,385
2,0 2,51 0,502 1,29 0,367 1,13 0,357 0,845 0,344 0,658 0,345 0,523 0,350 0,422 0,356
3,0 2,33 0,466 1,19 0,340 1,05 0,331 0,778 0,316 0,606 0,318 0,481 0,322 0,390 0,329
4,0 2,26 0,452 1,15 0,329 1,01 0,319 0,755 0,307 0,588 0,308 0,465 0,312 0,378 0,319
5,0 2,24 0,448 1,13 0,323 1,00 0,316 0,747 0,304 0,581 0,305 0,460 0,308 0,374 0,316
6,0 2,23 0,446 1,14 0,326 0,997 0,315 0,747 0,304 0,581 0,305 0,460 0,308 0,374 0,316
8,0 2,28 0,456 1,16 0,332 1,02 0,322 0,760 0,309 0,592 0,310 0,468 0,314 0,381 0,322
к>
Продолжение табл. П1. 3
Энергия f-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
5,50 8.25 11,00 16,5Q 27,60 41,30 55,00
Qe | е Qe | е Qe | е Qe | 8 Q8 J 8 Q8 1 8 Qe | 8
070X70
X10’2 X10’2 X10’2 t X IO’2 X10“3 X10’3 X10’4
0,10 7,48 0,959 3,83 0,968 2,28 0,973 1,06 0,977 3,95 0,987 1,78 0,989 9,92 0,992
0,15 7,00 0,898 3,62 0,915 2,18 0,933 1,03 0,949 3,87 0,968 1,76 0,978 9,83 0,983
0,20 6,42 0,824 3,39 0,857 2,06 0,882 0,985 0,908 3,76 0,940 1,73 0,961 9,68 0,968
0,30 5,64 0,724 3,03 0,766 1,87 0,805 0,914 0,842 3,57 0,892 1,65 0,917 9,32 0,932
0,40 4,94 0,634 2,69 0,680 1,68 0,725 0,835 0,770 3,30 0,825 1,55 0,861 8,78 0,878
0,50 4,48 0,575 2,47 0,625 1,56 0,671 0,777 0,716 3,11 0,778 1,48 0,822 8,34 0,834
0,60 4,22 0,541 2,33 0,589 1,48 0,635 0,740 0,682 2,96 0,740 1,41 0,783 8,00 0,800
0,80 3,90 0,500 2,16 0,546 1,37 0,592 0,693 0,639 2,77 0,692 1,32 0,733 7,52 0,752
1,0 3,61 0,463 2,01 0,508 1,27 0,554 0,651 0,600 2,60 0,650 1,24 0,689 7,06 0,706
1,5 3,17 0,407 1,76 0,445 1,11 0,487 0,572 0,527 2,32 0,580 1,10 0,611 6,26 0,626
2,0 2,93 0,376 1,64 0,415 1,04 0,453 0,534 0,492 2,17 0,542 1,02 0,567 5,88 0,588
3,0 2,70 0,346 1,52 0,384 0,970 0,424 0,495 0,456 2,02 0,505 0,955 0,530 5,48 0,548
4,0 2,62 0,336 1,47 0,372 0,945 0,407 0,482 0,444 ,1,97 0,493 0,934 0,519 5,36 0,536
5,0 2,60 0,334 1,45 0,367 0,933 0,402 0,475 0,438 1,95 0,488 0,922 0,512 5,30 0,530
6,0 2,60 0,334 * 1,45 0,367 0,933 0,401 0,475 0,438 1,95 0,488 0,922 0,512 5,30 0,530
8,0 2,64 0,339 1,48 0,374 0,948 0,410 0,484 0,446 1,97 0,493 0,936 0,520 5,38 0,538
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 1,26 1,57 2,36 3,15 3,94 4,72
Qe | е Qs | е Qe * | е йе | е Q8 1 8 ЙС 8 Qe j e
080X40
X10-1 X10-1 • X10"1 X10"1 X10’1 X10"1 X 10"1
0,10 5,0 1,0 3,44 0,983 3,10 0,978 2,38 0,968 1,84 0,965 1,44 0,964 1,14 0,963
0,15 5,0 1,0 3,31 0,946 2,96 0,934 2,24 0,911 1,73 0,907 1,35 0,905 1,06 0,895
0,20 4,94 0,988 3,08 0,880 2,72 0,858 2,05 0,834 1,59 0,834 1,23 0,824 0,978 0,826
0,30 4,66 0,932 2,63 0,751 2,33 0,735 1,72 0,700 1,34 0,703 1,04 0,697 0,830 0,701
0,40 4,24 0,848 2,36 0,674 2,09 0,659 1,52 0,619 1,18 0,619 0,925 0,620 •0,740 0,625
0,50 3,87 0,774 2,05 0,586 1,80 0,568 1,32 0,537 1,01 0,530 0,800 0,536 0,640 0,540
0,60 3,64 0,728 1,88 0,537 1,66 0,523 1,22 0,496 0,925 0,485 0,734 0,492 0,585 0,494
0,80 3,35 0,670 1,68 0,480 1,48 0,467 1,09 0,444 0,830 0,435 0,652 0,437 0,525 0,443
1,0 3,15 0,630 1,57 0,449 1,38 0,436 1,02 0,415 0,774 0,406 0,605 0,405 0,485 0,410
1,5 2,74 0,548 1,35 0,386 1,18 0,372 0,866 0,352 0,665 0,349 0,512 0,343 0,412 0,348
2,0 2,54 0,508 1,23 0,352 1,07 0,338 0,790 0,321 0,605 0,317 0,468 0,314 0,373 0,315
3,0 2,37 0,474 1,13 0,323 0,985 0,311 0,730 0,297 0,560 0,294 0,433 0,290 0,344 0,290
4,0 2,31 0,462 1,10 0,315 0,963 0,304 0,708 0,288 0,538 0,282 0,420 0,281 0,335 0,283
5,0 2,29 0,458 1,08 0,309 0,945 0,298 0,700 0,285 0,535 0,281 0,417 0,279 0,331 0,280
6,0 2,29 0,458 1,08 0,309 0,945 0,298 0,700 0,285 0,535 0,281 0,417 0,279 0,331 0,280
8,0 2,32 0,464 1,11 0,317 0,964 0,304 0,710 0,289 0,538 0,282 0,422 0,283 0,336 0,284
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
6,30 9,45 12,60 18,89 31,49 47,23 62,98
йе | е йе | е йе | е йе | е Йе | е Йе | е йе | е
080X40
ХЮ'2 ХЮ'2 ХЮ'2 ' X ю-2 ХЮ’3 X 10’3 X 10’4
0,10 7,51 0,964 3,82 0,971 2,29 0,979 1,06 0,981 3,96 0,990 1,79 0,993 9,95 0,995
0,15 7,08 0,909 3,66 0,923 2,20 0,940 1,03 0,953 3,88 0,970 1,77 0,976 9,85 0,985
0,20 6,48 0,832 3,41 0,860 2,08 0,889 0,975 0,903 3,76 0,940 1,71 0,945 9,56 0,956
0,30 5,60 0,719 2,93 0,739 1,79 0,765 0,865 0,801 3,32 0,830 1,54 0,851 8,68 0,868
0,40 5,01 0,643 2,62 0,661 1,62 0,692 0,788 0,730 3,02 0,755 1,40 0,771 7,88 0,788
0,50 4,28 0,549 2,27 0,573 1,39 0,594 0,680 0,630 2,68 0,670 1,24 0,683 6,96 0,696
0,60 3,89 0,499 2,10 0,530 1,29 0,551 0,631 0,584 2,50 0,625 1,15 0,639 6,55 0,655
0,80 3,46 0,444 1,86 0,469 1,15 0,491 0,564 0,522 2,24 0,560 1,04 0,577 5,94 0,594
1,0 3,20 0,411 1,72 0,434 1,08 .0,462 0,526 0,487 2,08 0,520 0,965 0,533 5,48 0,548
1,5 2,78 0,357 1,48 0,373 0,927 0,396 0,454 0,420 1,78 0,445 0,825 0,453 4,62 0,462
2,0 2,53 0,325 1,36 0,343 0,844 0,361 0,413 0,382 1,62 0,405 0,755 0,412 4,19 0,419
3,0 2,33 0,299 1,25 0,315 0,780 0,333 0,380 0,352 1,50 0,375 0,696 0,383 3,91 0,391
4,0 2,27 0,291 1,22 0,308 0,757 0,324 0,370 0,342 1,45 0,362 0,675 0,371 3,81 0,381
5,0 2,23 0,286 * 1,20 0,303 0,749 0,320 0,363 0,336 1,43 0,358 0,670 0,368 3,78 0,378
6,0 • 2,23 0,286 1,20 0,303 0,749 0,320 0,363 0,336 ’ 1,43 0,358 0,670 0,368 3,78 0,378
8,0 2,28 0,293 1,23 0,310 0,760 0,325 0,372 0,344 1,46 0,365 0,679' 0,374 3,83 0,383
Продолжение табл. П1. 3
Энергия •у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,00 1,26 Л57 2,36 3,15 3,94 4,72
Йе | е йе | е йе | е ' йе | е йе | е Йе | е йе | е
080X80
' X 10"1 ХЮ’1 ХЮ’1 хЮ’1 X 10"1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,00 1,0 3,43 0,981 3,10 0,978 2,39 0,973 1,80 0,944 1,43 0,958 1,14 0,963
0,15 5,00 1,0 3,30 0,944 2,96 0,934 2,25 0,916 1,74 0,913 1,34 0,898 1,07 0,904
0,20 4,96 0,992 3,09 0,883 2,75 0,868 2,06 0,838 1,58 0,829 1,23 0,824 0,985 0,832
0,30 4,74 0,948 2,72 0,778 2,40 0,757 1,79 0,728 1,37 0,719 1,07 0,717 0,860 0,726
0,40 4,44 0,888 2,48 0,709 2,18 0,688 1,63 0,663 1,25 0,656 0,976 0,654 0,783 0,661
0,50 4,06 0,812 2,20 0,629 1,93 0,609 1,45 0,590 1,11 0,582 0,874 0,586 0,703 0,594
0,60 3,81 0,762 2,04 0,583 1,80 0,568 1,35 0,549 1,04 0,546 0,821 0,550 0,662 0,559
0,80 3,53 0,706 1,86 0,532 1,65 0,521 1,24 0,505 0,957 0,502 0,752 0,504 0,608 0,514
1,0 3,33 0,666 1,74 0,497 1,55 0,489 1,15 0,469 0,895 0,468 0,705 0,472 0,568 0,480
1,5 2,93 0,586 1,52 0,435 1,35 0,426 1,0 0,407 0,777 0,406 0,618 0,414 0,497 0,420
2,0 2,72 0,544 1,41 0,403 1,24 0,391 0,920 0,374 0,715 0,375 0,572 0,383 0,460 0,388
3,0 2,54 0,508 1,31 0,375 1,15 0,363 0,855 0,348 0,667 0,350 0,530 0,355 0,425 0,359
4,0 2,48 0,496 1,28 0,365 1,12 0,353 0,834 0,339 0,647 0,339 0,515 0,345 0,416 0,351
5,0 2,46 0,492 1,26 0,360 1,10 0,347 0,825 0,338 • 0,642 0,336 0,510 0,342 0,412 0,348
6,0 2,46 0,492 1,26 0,360 1,10 0,347 0,825 0,338 0,642 0,337 0,510 0,342 0,412 0,348
8,0 2,49 0,498 1,28 0,365 1,13 0,357 0,837 0,342 0,652 0,340 0,515 0,345 0,417 0,352
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
6,30 9,45 12,60 18,89 31,49 47,23 62,98
Qe | £ Qe j е Qe 1 e Qe | e Qe | e Qe | e Qe | f
080X80
X10’2 X10’2 X10’2 X10’2 X10’3 X10’3 X10’4
0,10 7,52 0,965 3,85 0,971 2,29 0,979 1,06 0,981 3,95 0,987 1,79 0,989 9,94 0,994
0,15 7,08 0,909 3,67 0,926 2,19 0,936 1,04 0,963 3,88 0,970 1,77 0,976 9,86 0,986
0,20 6,54 0,840 3,44 0,868 2,08 0,889 0,995 0,921 3,79 0,947 _ 1,73 0,958 9,71 0,971
0,30 5,76 0,739 3,10 0,782 1,90 0,812 0,930 0,861 3,61 0,902 1,67 0,921 9,40 0,940
0,40 5,31 0,682 2,88 0,726 1,78 0,761 0,878 0,813 3,46 0,865 1,61 0,887 9,09 0,909
0,50 4,77 0,612 2,62 0,661 1,64 0,701 0,815 0,755 3,25 0,812 1,53 0,839 8,66 0,866
0,60 4,48 0,575 2,46 0,620 1,56 0,667 0,776 0,719 3,11 0,778 1,48 0,805 8,32 0,832
0,80 4,12 0,529 2,28 0,575 1,45 0,620 0,728 0,674 2,91 0,728 1,39 0,758 7,88 0,788
1,0 3,90 0,501 2,16 0,545 1,33 0,568 0,692 0,641 2,77 0,692 1,32 0,722 7,52 0,752
1,5 3,44 0,442 1,91 0,482 1,21 0,517 0,619 0,573 2,49 0,622 1,19 0,659 6,74 0,674
2,0 3,20 0,411 1,78 0,449 1,12 0,479 0,576 0,533 2,33 0,582 1,11 0,615 6,32 0,632
3,0 2,98 0,383 1,66 0,419 1,05 0,449 0,540 0,500 2,19 0,548 1,04 0,575 5,96 0,596
4,0 2,89 0,371 1,63 0,411 1,03 0,440 0,528 0,489 2,14 0,535 1,02 0,563 5,83 0,583
5,0 . 2,87 0,368 ' 1,61 0,406 1,02 0,436 0,524 0,485 2,12 0,530 1,00 0,555 5,78 0,578
6,0 2,87 0,368 1,61 0,406 1,02 0,436 0,524 0,485 2,12 0,530 1,00 0,555 5,78 0,578
8,0 2,90 0,372 1,63 0,411 1,04 0,444 0,529 0,490 2,15 0,538 1,02' 0,561 5,85 0,585
Продолжение табл. П1. 3
. Вартанов и П. С. Самойлов
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 1,57 1,97 2,95 3,94 4,92 5,91
Qe | е Qe | 8 Qe | е Qe | 8 Qe j 8 ae | e Qe | e
0100X50
X10"1 X10"1 • X10"1 X10"1 X 10-1 X10"1 X10"1
0,10 5,0 1,0 3,45 0,986 3,12 0,985 2,40 0,977 1,85 0,970 1,45 0,971 1,15 0,971
0,15 5,0 1,0 3,36 0,961 3,01 0,950 2,28 0,928 1,76 0,923 1,38 0,923 1,09 0,924
0,20 4,97 0,994 3,17 0,906 2,81 0,887 2,12 0,863 1,64 0,860 1,27 0,851 1,01 0,853
0,30 4,78 0,995 2,81 0,803 2,47 0,780 1,86 0,757 1,44 0,755 1,11 0,744 0,887 0,749
0,40 4,56 0,912 2,53 0,723 2,24 0,707 1,65 0,671 1,29 0,676 ' 1,00 0,670 0,800 0,676
0,50 4,32 0,864 2,35 0,672 2,09 0,660 1,52 0,619 1,17 0,614 0,928 0,622 0,738 0,623
0,60 4,04 0,808 2,16 0,617 1,96 0,619 1,39 0,566 1,07 0,561 0,845 0,566 0,675 0,570
0,80 3,72 0,744 1,93 0,552 1,70 0,536 1,25 0,509 0,953 0,500 0,752 0,504 0,600 0,507
1,0 3,50 0,700 1,79 0,512 1,58 0,499 1,16 0,472 0,882 0,462 0,696 0,466 0,558 0,471
1,5 3,16 0,632 1,58 0,452 1,39 0,439 1,03 0,419 0,776 0,407 0,610 0,409 0,490 0,414
2,0 2,95 0,590 1,45 0,415 1,28 0,404 0,942 0,384 0,716 0,375 0,557 0,373 0,446 0,377
3,0 2,73 0,546 1,33 0,380 1,17 0,369 0,862 0,351 0,660 0,346 0,505 0,338 0,408 0,344
4,0 2,65 0,530 1,30 0,372 1,13 0,367 0,830 0,338 0,638 0,334 0,491 0,329 0,392 0,331
5,0 2,63 0,526 1,28 0,366 1,11 0,350 0,822 0,334 0,632 0,331 0,487 0,326 0,390 0,329
6,0 2,63 0,526 1,28 0,366 1,11 0,350 0,822 0,334 0,632 0,331 0,487 0,326 0,390 0,329
8,0 2,67 0,534 1,30 0,372 1,14 0,360 0,834 0,339 0,641 0,336 0,493 0,330 0,394 0,333
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
7,87 11,81 15,75 23,62 39,37 59,05 78,74
Qe | £ Qe | 8 Qe | 8 Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е
0100X50
Х10’2 xio’2 ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’3 ХЮ’3 X 10’4
0,10 7,58 0,973 3,85 0,973 2,30 0,981 1,07 0,986 3,97 0,990 1,79 0,994 9,97 0,997
0,15 7,22 0,927 3,72 0,941 2,23 0,951 1,04 0,959 3,91 0,974 1,78 0,988 9,88 0,988
0,20 6,72 0,863 3,51 0,887 2,13 0,908 1,00 0,922 3,81 0,942 1,73 0,961 9,69 0,969
0,30 5,95 0,764 3,11 0,786 1,92 0,819 0,915 0,843 3,52 0,872 1,62 0,900 9,08 0,908
0,40 5,39 0,692 2,82 0,713 1,74 0,742 0,840 0,774 3,21 0,801 1,49 0,828 8,46 0,846
0,50 4,98 0,639 2,60 0,657 1,61 0,687 0,780 0,719 3,00 0,745 1,39 0,772 7,88 0,788
0,60 4,54 0,583 2,39 0,604 1,47 0,627 0,716 0,660 2,79 0,691 1,30 0,722 7,26 0,726
0,80 4,01 0,515 2,15 0,544 1,31 0,559 0,643 0,593 2,55 0,625 1,18 0,656 6,68 0,668
1,0 3,69 0,474 1,98 0,501 1,23 0,525 0,600 0,553 2,38 0,582 1,10 0,611 6,28 0,628
1,5 3,23 0,415 1,74 0,440 1,09 0,465 0,530 0,488 2,10 0,515 0,975 0,542 5,52 0,552
2,0 2,99 0,384 1,60 0,405 1,00 0,426 0,491 0,452 1,92 0,475 0,896 0,498 5,06 0,506
3,0 2,76 0,354 1,47 0,372 0,920 0,392 0,450 0,415 1,77 0,436 0,824 0,458 4,57 0,457
4,0 2,67 0,343 1,42 0,359 0,892 0,380 0,435 0,401 1,71 0,422 0,795 0,442 4,41 0,441
5,0 2,64 0,339 *1,40 0,354 0,882 0,376 0,430 0,396 1,69 0,416 0,786 0,437 4,37 0,437
6,0 2,64 0,339 1,40 0,354 0,882 0,376 0,430 0,396 1,69 0,416 0,786- 0,437 4,37 0,437
8,0 2,68 0,344 1,43 0,362 0,894 0,381 0,438 0,404 1,72 0,424 0,800 0,444 4,44 0,444
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 1,57 1,97 2,95 3,94 4,92 5,91
Qe | 8 Qe | е Qe | е Qe | 8 Qe | e Qe | e 128 | 8
0100X100
X10’1 X10'1 • X10’1 X10’1 X 10’1 X10’1 X10"1
0,10 5,0 1,0 3,45 0,986 3,11 0,981 2,40 0,976 1,81 0,949 1,45 0,970 1,15 0,972
0,15 5,0 1,0 3,35 0,957 3,01 0,949 2,29 0,931 1,77 0,920 1,37 0,921 1,09 0,922
0,20 4,98 0,996 3,19 0,912 2,84 0,896 2,14 0,870 1,64 0,860 1,28 0,860 1,02 0,869
0,30 4,84 0,968 2,85 0,814 2,53 0,798 1,89 0,769 1,44 0,758 1,13 0,759 0,902 0,762
0,40 4,64 0,928 2,64 0,754 2,33 0,735 1,73 0,703 1,33 0,692 1,04 0,694 0,830 0,701
0,50 4,44 0,888 2,48 0,709 2,18 0,688 1,63 0,663 1,24 0,650 0,975 0,655 0,785 0,663
0,60 4,16 0,832 2,27 0,649 2,00 0,631 1,50 0,610 1,15 0,603 0,901 0,605 0,724 0,611
0,80 3,87 0,774 2,09 0,597 1,84 0,580 1,37 0,557 1,05 0,550 0,835 0,561 0,675 0,570
1,0 3,66 0,732 1,95 0,558 1,72 0,543 1,29 0,525 1,00 0,524 0,788 0,529 0,635 0,536
1,5 3,34 0,668 1,75 0,500 1,55 0,489 1,16 0,474 0,900 0,472 0,708 0,475 0,570 0,481
2,0 3,13 0,626 1,63 0,466 1,45 0,458 1,08 0,439 0,835 0,438 0,660 0,443 0,532 0,449
3,0 2,90 0,580 1,51 0,432 1,33 0,420 0,988 0,404 0,768 0,403 0,611 0,410 0,490 0,414
4,0 2,83 0,566 1,47 0,420 1,31 0,413 0,962 0,392 0,747 0,391 0,596 0,400 0,480 0,405
5,0 2,81 0,562 1,45 0,415 1,28 0,404 0,952 0,388 0,741 0,388 0,595 0,400 0,476 0,402
6,0 2,81 0,562 1,46 0,417 1,28 0,404 0,951 0,381 0,740 0,386 0,594 0,399 0,475 0,401
8,0 2,84 0,568 1,48 0,423 1,31 0,413 0,968 0,394 0,750 0,393 0,600 0,403 0,482 0,407
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
7,87 11,81 15,75 23,62 39,37 59,05 78,74
28 | 8 Qe | е Q8 8 Q8 J 8 Q6 | 8 Qe | 8 Qe | 8
01OQX1OO
X10’2 X10’2 X10"2 X10"2 X10"3 X10’3 X10"4
0,10 7,57 0,973 3,87 0,975 2,30 0,985 1,07 0,987 3,96 0,994 1,79 0,995 9,96 0,996
0,15 7,22 0,927 3,72 0,937 2,22 0,950 1,05 0,959 3,91 0,981 1,78 0,989 0,988 0,991
0,20 6,78 0,870 3,54 0,892 2,13 0,912 1,01 0,922 3,83 0,960 1,75 0,972 9,78 0,979
0,30 6,02 0,773 3,22 0,811 1,97 0,844 0,953 0,870 3,68 0,924 1,70 0,949 9,52 0,954
0,40 5,60 0,719 3,02 0,761 1,86 0,797 0,912 0,833 3,56 0,893 1,65 0,925 9,30 0,930
0,50 5,30 0,680 2,88 0,725 1,78 0,762 0,878 0,802 3,46 0,868 1,61 0,901 9,10 0,910
0,60 4,94 0,634 ' 2,69 0,678 1,68 0,719 0,835 0,762 3,30 0,823 1,55 0,868 8,78 0,878
0,80 4,57 0,587 2,51 0,632 1,58 0,677 0,787 0,719 3,15 0,791 1,49 0,836 8,42 0,842
1,0 4,30 0,551 2,37 0,596 1,50 0,642 0,752 0,687 3,01 0,755 1,44 0,808 8,11 0,811
1,5 3,90 0,500 2,16 0,544 1,37 0,586 0,695 0,635 2,78 0,693 1,32 0,740 7,54 0,754
2,0 3,66 0,469 2,04 0,513 1,29 0,552 0,655 0,598 2,63 0,660 1,25 0,701 7,14 0,714
3,0 3,41 0,437 t 1,89 0,476 1Д9 0,509 0,611 0,558 2,46 0,617 1,17 0,656 6,68 0,668
4,0 3,33 0,427 1,85 0,465 1,17 0,501 0,597 0,545 2,41 0,605 1,15 0,645 6,54 0,654
5,0 3,30 0,423 1,83 0,460 1,15 0,492 0,593 0,542 2,39 0,600 1,13 0,634 6,49 0,649
6,0 3,30 0,423 1,83 0,460 1,15 0,492 0,593 0,542 2,39 0,600 1,13 0,634 6,49 0,649
8,0 3,35 0,430 1,86 0,468 1,17 0,501 0,601 0,549 2,42 0,607 1,16 0,651 6,56 0,656
Продолжение табл. Ш. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,00 1/89 2,36 3,54 4,72 5,90 7,09
Qe | е Qe е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е
0120X60
хЮ’1 ХЮ’1 ХЮ"1 ХЮ"1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,00 1,0 3,46 0,989 , 3,13 0,988 2,41 0,981 1,87 0,981 1,46 0,980 1,16 0,980
0,15 5,00 1,0 3,39 0,969 3,04 0,959 2,32 0,944 1,79 0,939 1,40 0,938 1,11 0,938
0,20 4,99 0,998 .3,25 0,929 2,89 0,912 2,18 0,887 1,69 0,886 1,31 0,885 1,05 0,884
0,30 4,87 0,974 2,95 0,843 2,59 0,817 1,95 0,793 1,51 0,792 1,16 0,777 0,930 0,785
0,40 4,71 0,942 2,67 0,673 2,36 0,745 1,76 0,719 1,37 0,715 1,05 0,704 0,845 0,714
0,50 4,49 0,898 2,48 0,709 2,19 0,691 1,61 0,658 1,25 0,656 0,975 0,693 0,780 0,659
0,60 4,33 0,866 2,36 0,675 2,09 0,660 1,52 0,619 1,18 0,619 0,930 0,623 0,740 0,625
0,80 4,08 0,816 2,19 0,626 1,93 0,609 1,40 0,570 1,08 0,566 0,853 0,572 0,682 0,576
1,0 3,78 0,756 1,99 0,569 1,76 0,555 1,32 0,537 0,980 0,514 0,776 0,520 0,620 0,524
1,5 3,45 0,690 1,76 0,503 1,55 0,489 1,14 0,464 0,865 0,454 0,681 0,456 0,550 0,463
2,0 3,24 0,648 1,62 0,463 1,43 0,451 1,06 0,431 0,800 0,420 0,630 0,422 0,505 0,427
3,0 3,06 0,612 1,52 0,435 1,34 0,423 0,985 0,401 0,751 0,394 0,585 0,392 0,470 0,397
4,0 2,98 0,596 1,47 0,420 1,30 0,410 0,953 0,388 0,725 0,380 0,564 0,378 0,453 0,383
5,0 2,95 0,590 1,46 0,417 1,28 0,404 0,946 0,385 0,720 0,378 0,560 0,375 0,448 0,378
6,0 2,95 0,590 1,46 0,417 1,28 0,404 0,946 0,385 0,720 0,378 0,560 0,375 0,448 0,378
8,0 2,99 0,598 1,48 0,423 1,31 0,413 0,962 0,391 0,730 0,383 0,570 0,382 0,456 0,385
Продолжение табл. Ш.З
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
9,45 14,17 18,90 28,30 47,20 70,90 94,50
йе | е Йе | е йе | е йе | е йе | е йе | е йе | е
0120X60
ХЮ’2 ХЮ"2 ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ"3 ХЮ"3 ХЮ"4
0,10 7,63 0,978 3,86 0,976 2,31 0,983 1,07 0,986 3,97 0,993 1,79 0,995 9,97 0,997
0,15 7,31 0,937 3,76 0,951 2,25 0,959 1,05 0,968 3,93 0,986 1,78 0,989 9,90 0,990
0,20 6,91 0,886 3,59 0,908 2,16 0,921 1,02 0,940 3,85 0,966 1,75 0,979 9,80 0,980
0,30 6,18 0,792 3,26 0,824 2,00 0,853 0,941 0,867 3,76 0,931 1,67 0,930 9,28 0,928
0,40 5,70 0,731 2,98 0,753 1,83 0,780 0,880 0,811 3,38 0,848 1,56 0,875 8,82 0,882
0,50 5,28 0,677 2,70 0,683 1,70 0,725 0,825 0,760 3,15 0,791 1,47 0,825 8,27 0,827
0,60 5,00 0,641 2,63 0,665 1,61 0,687 0,786 0,724 3,02 0,758 1,40 0,785 7,94 0,794
0,80 4,60 0,590 2,42 0,612 1,48 0,631 0,725 0,668 2,82 0,708 1,31 0,732 7,34 0,734
1,0 4,14 0,530 2,20 0,556 1,35 0,576 0,662 0,610 2,61 0,655 1,21 0,679 6,82 0,682
1,5 3,61 0,465 1,94 0,491 1,21 0,514 0,558 0,516 2,34 0,587 1,08 0,606 6,17 0,617
2,0 3,33 0,429 1,79 0,453 1,12 0,478 0,545 0,502 2,17 0,545 1,01 0,567 5,74 0,574
3,0 3,11 0,399 1,67 0,422 1,04 0,443 0,510 0,470 2,01 0,504 0,940 0,527 5,32 0,532
4,0 3,02 И,387 *1,62 0,410 1,02 0,435 0,495 0,456 1,95 0,489 0,911 . 0,511 5,14 0,514
5,0 3,00 0,385 ‘ 1,60 0,405 1,00 0,426 0,492 0,453 1,93 0,484 0,902 0,506 5,08 0,508
6,0 3,00 0,385 1,60 0,405 1,00 0,426 0,492 0,453 1,93 0,484 0,902 0,506 5,08 0,508
8,0 3,05 0,391 1,63 0,412 1,03 0,439 0,499 0,460 1,97 0,494 0,915 0,513 5,16 0,516
Продолжение табл. П1.3
Расстояние источник—кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 0,0 1,26 1 *57 2,36 3,15 3,94 4,72
Qe 8 Qe 8 Qe 8 Qe 1 8 Qe 1 8 Qe 1 8 Qe 1 8
0120X80
ХЮ-1 ХЮ'1 ХЮ"1 ХЮ-1 ХЮ’1 ХЮ’1 X 10"1
0,10 5,00 1,0 3,95 0,994 3,69 0,989 3,12 0,985 2,63 0,983 2,21 0,979 1,86 0,976
0,15 5,00 1,0 3,88 0,977 3,63 0,973 3,03 0,956 2,54 0,949 2,13 0,944 1,78 0,934
0,20 4,99 0,998 3,75 0,944 3,50 0,938 2,89 0,912 2,41 0,901 2,00 0,886 1,68 0,881
0,30 4,92 0,984 3,51 0,884 3,24 0,869 2,64 0,833 2,18 0,815 1,81 0,804 1,53 0,803
0,40 4,76 0,952 3,29 0,828 3,02 0,810 2,44 0,770 2,01 0,751 1,67 0,740 1,41 0,740
0,50 4,53 0,906 3,04 0,765 2,80 0,751 2,24 0,707 1,84 0,688 1,53 0,678 1,28 0,671
0,60 4,35 0,870 2,89 0,728 2,63 0,705 2,13 0,672 1,74 0,650 1,44 0,638 1,21 0,635
0,80 4,10 0,820 2,70 0,680 2,45 0,657 1,97 0,622 1,61 0,602 1,33 0,589 1,12 0,587
1,0 3,91 0,782 2,54 0,639 2,31 0,619 1,85 0,584 1,51 0,564 1,28 0,567 1,05 0,551
1,5 3,52 0,704 2,22 0,558 2,07 0,555 1,62 0,511 1,32 0,493 1,10 0,487 0,923 0,484
2,0 3,33 0,666 2,09 0,526 1,90 0,509 1,52 0,480 1,24 0,463 1,04 0,461 0,869 0,456
3,0 3,18 0,636 1,97 0,496 1,80 0,482 1,44 0,454 1,18 0,441 0,983 0,436 0,824 0,432
4,0 3,07 0,614 1,90 0,478 1,74 0,466 1,40 0,442 1,14 0,426 0,949 0,420 0,793 0,416
5,0 3,05 0,610 1,88 0,473 1,70 0,456 1,38 0,436 1,12 0,419 0,942 0,417 0,789 0,414
6,0 3,05 0,610 1,88 0,473 1,70 0,456 1,38 0,436 1,12 0,419 0,942 0,417 0,789 0,414
оэ сл 8,0 3,07 0,614 1,92 0,483 1,73 0,464 1,40 0,442 1,14 0,426 0,951 0,421 0,794 0,416
Продолжение табл. П1.3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
6,30 9,45 12,60 18,90 31,59 47,24 62,99
Qe | 8 Qe | 8 Qe 1 8 Qe | e Qe | e Qe | 8 Qe | e
0120X80
X10’1 X10’2 X10"2 X10’2 X10"3 X10"3 X10"3
0,10 1.34 0,971 7,59 0,972 4,76 0,976 2,31 0,977 8,48 0,988 3,97 0,992 2,24 0/94
0,15 1,29 0,933 7,28 0,934 4,59 0,945 2,24 0,957 8,45 0,960 3,92 0,984 2,22 0,985
0,20 1,22 0,884 6,88 0,883 4,37 0,900 2,16 0,923 8,39 0,953 3,85 0,966 2,19 0,972
0,30 1,10 0,797 6,30 0,808 4,03 0,830 2,02 0,863 8,01 0,910 3,72 0,934 2,12 0,941
0,40 1,01 0,732 5,86 0,752 3,76 0,774 1,91 0,816 7,66 0,870 3,58 0,898 2,05 0,910
0,50 0,926 0,671 5,39 0,691 3,49 0,719 1,78 0,761 7,16 0,814 3,39 0,851 1,94 0,861
0,60 0,880 0,638 5,13 0,658 3,33 0,686 1,71 0,731 6,83 0,776 3,27 0,821 1,87 0,830
0,80 0,818 0,593 4,76 0,611 3,11 0,641 1,60 0,684 6,39 0,726 3,08 0,773 1,76 0,781
1,0 0,768 0,557 4,50 0,577 2,95 0,608 1,52 0,650 6,10 0,693 2,93 0,735 1,68 0,746
1,5 0,670 0,486 3,94 0,505 2,59 0,533 1,35 0,577 5,50 0,625 2,61 0,655 1,51 0,670
2,0 0,630 0,457 3,71 0,476 2,44 0,503 1,27 0,543 5,19 0,590 2,46 0,617 1,43 0,635
3,0 0,593 0,430 3,52 0,452 2,31 0,476 1,20 0,513 4,92 0,559 2,34 0,587 1,36 0,604
4,0 0,571 0,414 3,39 0,435 2,23 0,459 1,16 0,496 4,78 0,543 2,27 0,570 1,32 0,586
5,0 0,568 0,412 3,37 0,432 2,21 0,455 1,14 0,487 4,74 0,539 2,24 0,562 1,30 0,577
6,0 0,568 0,412 3,37 0,432 2,21 0,455 1,14 0,487 4,74 0,539 2,24 0,562 1,30 0,577
.8,0 0,572 0,414 3,40 0,436 2,24 0,461 1,16 0,496 4,79 0,544 2,28 0,572 1,32 1 0,586
Энергия у-лучей, Мэв
0,0 0,5
Qs | 8 Q8 1 1 8
ХЮ-1 X10’1 *
0,10 5,0 1,00 4,58 0,998
0,15 5,0 1,00 4,53 0,989
0,20 4,99 0,998 4,47 0,975
0,30 4,91 0,983 4,30 0,938
0,40 4,77 0,955 4,12 0,898
0,50 4,60 0,920 3,91 0,853
0,60 4,39 0,879 3,72 0,811
0,80 4,15 0,831 3,48 0,759
1,0 3,92 0,785 3,31 0,723
1,5 3,58 0,717 2,99 0,652
2,0 3,39 0,678 2,80 0,611
3,0 3,20 0,641 2,62 0,571
5.0 3,09 0,618 2,49 0,543
Продолжение табл. П1.3
Расстояние источник — кристалл, см
.1 2 5 16
Q6 8 Q6 8 Qe 1 8 Qe 1 8
2. И 20X10 3
ХЮ’1 х io*1 ХЮ’1 Х10’1
4,15 0,994 3,30 0,987 1,76 0,977 0,695 0,975
4,09 0,979 3,22 0,964 1,69 0,935 0,670 0,941
3,99 0,955 3,09 0,924 1,59 0,881 0,634 0,890
3,76 0,901 2,83 0,847 1,43 0,795 0,581 0,815
3,56 0,853 2,63 0,788 1,32 0,735 0,543 0,762
3,38 0,808 2,47 0,738 1,24 0,688 0,509 0,714
3,17 0,759 2,34 0,700 1,17 0,648 0,486 0,682
2,96 0,708 2,16 0,646 1,09 0,603 0,452 0,635
2,79 0,667 2,03 0,607 1,02 0,564 0,427 0,599
2,51 0,602 1,82 0,544 0,921 0,511 0,385 0,540
2,31 0,552 1,70 0,509 0,858 0,476 0,363 0,510
2,21 0,528 1,59 0,476 0,802 0,445 0,341 0,478
2,08 0,499 1,51 0,452 0,768 0,426 0,327 0,459
Продолжение табл. Ш. 3
CO
00
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
15 20 30 50 100 . 200
£>8 | 8 Q8 | 8 Qe | 8 Qe | 8 Qe | 8 Q8 | е
0120X100
X 10’2 X 10'2 xio’2 ХЮ-з X 10’3 X 10"4
0,10 3,51 0,981 2,08 0,985 0,960 0,989 3,54 0,993 0,894 0,995 2,24 0,997
0,15 3,40 0,950 2,02 0,957 0,940 0,969 3,49 0,981 0,889 0,989 2,23 0,995
0,20 3,26 0,911 1,95 0,925 0,917 0,944 3,43 0,963 0,881 0,981 2,22 0,990
0,30 3,02 0,844 1,83 0,868 0,875 0,901 3,33 0,934 0,867 0,965 2,21 0,983
0,40 2,86 0,800 1,75 0,829 0,841 0,866 3,23 0,907 0,846 0,942 2,17 0,965
0,50 2,72 0,760 1,67 0,792 0,808 0,832 3,12 0,877 0,824 0,917 2,12 0,941
0,60 2,60 0,727 1,60 0,759 0,778 0,801 3,02 0,849 0,801 0,892 2,07 0,921
0,80 2,43 0,680 1,50 0,713 0,735 0,757 2,87 0,806 0,767 0,854 1,99 0,884
1,0 2,30 0,644 1,43 0,677 0,701 0,722 2,75 0,772 0,737 0,820 1,92 0,852
1,5 2,09 0,584 , 1,30 0,619 0,644 0,663 2,54 0,712 0,683 0,760 1,77 0,788
2,0 1,98 0,553 1,24 0,587 0,611 0,629 2,41 0,678 0,649 0,722 1,70 0,754
3,0 1,85 0,517 1,16 0,551 0,579 0,596 2,28 0,641 0,617 0,687 1,61 0,715
5,0 1,78 0,497 1,11 0,530 0,558 0,575 2,17 0,619 0,596 0,663 1,56 0,694
Продолжение табл. П1.3
Энергия у-лучей, Мэв .Расстояние источник — кристалл . см
0,0 1,89 2,36 3,54 4,72 5,90 7,09
йе | е йе | е Йе | е йе | е йе | е йе | е йе | е
0120X120
X 10"1 ХЮ"1 ХЮ"1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 * X 10"1
0,10 5,00 1,0 3,46 0,989 3,12 0,985 2,41 0,981 1,81 0,949 1,45 0,972 1,15 0,973
0,15 5,00 1,0 3,38 0,966 3,04 0,959 2,32 0,944 1,78 0,932 1,39 0,933 1,10 0,934
0,20 5,00 1,0 3,26 0,932 2,91 0,918 2,20 0,895 1,69 0,886 1,31 0,878 1,04 0,880
0,30 4,91 0,982 2,97 0,849 2,63 0,830 1,96 0,798 1,50 0,787 1,18 0,791 0,942 0,797
0,40 4,77 0,954 2,76 0,789 2,43 0,767 1,82 0,741 1,39 0,728 1,09 0,730 0,872 0,738
0,50 4,60 0,920 2,59 0,740 2,29 0,723 1,71 0,696 1,30 0,681 1,02 0,683 0,821 0,695
0,60 4,47 0,894 2,51 0,717 2,21 0,697 1,65 0,671 1,26 0,661 0,986 0,662 0,795 0,673
0,80 4,24 0,848 2,34 0,669 2,06 0,650 1,54 0,627 1,18 0,619 0,926 0,620 0,745 0,630
1,0 3,93 0,786 2,14 0,612 1,88 0,593 1,41 0,574 1,09 0,572 0,854 0,572 0,691 0,585
1,5 3,62 0,724 1,92 0,549 1,70 0,537 1,27 0,519 0,985 0,517 0,778 0,521 0,628 0,531
2,0 3,42 0,684 1,80 0,515 1,60 0,505 1,20 0,488 0,928 0,487 0,730 0,489 0,588 0,497
3,0 3,23 0,646 1,69 0,483 1,52 0,480 1,12 0,456 0,868 0,455 0,685 0,459 0,550 0,465
4,0 3,18 0,636 1,66 0,474 1,48 0,467 1,10 0,448 0,853 0,447 0,674 0,452 0,541 0,458
5,0 3,14 0,628 1,64 0,469 1,46 0,461 1,08 0,442 0,840 0,440 0,665 0,446 0,534 0,452
6,0 3,14 0,628 1,64 0,469 1,46 0,461 1,08 0,442 0,840 0,440 0,665 0,446 0,534 0,452
8,0 3,21 0,642 1,68 0,480 1,49 0,470 1,11 0,452 0,860 0,451 0,681 0,456 0,548 0,464
Продолжение табл. П1.3
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 9,45 14,17- 18,90 28,30 47,20 70,90 94,50
Ое | Е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | Е Qe | е
0120X120
хЮ’2 хю’2 ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’3 ХЮ'8 ХЮ’4
0,10 7,60 0,979 3,89 0,984 2,31 0,987 1,07 0,989 3,96 0,990 1,78 0,992 9,96 0,994
0,15 7,30 0,940 3,75 0,948 2,24 0,961 1,05 0,963 3,92 0,980 1,77 0,985 9,91 0,988
0,20 6,95 0,895 3,60 0,910 2,16 0,927 1,02 0,936 3,86 0,965 1,76 0,977 9,82 0,980
0,30 6,24 0,804 3,32 0,839 2,02 0,867 0,972 0,892 3,73 0,932 1,71 0,942 9,61 0,955
0,40 5,84 0,752 3,13 0,791 1,92 0,824 0,933 0,856 3,63 0,908 1,67 0,927 9,42 0,931
0,50 5,52 0,711 2,99 0,756 1,84 0,790 0,901 0,827 3,54 0,885 1,64 0,906 9,24 0,912
0,60 5,35 0,689 2,90 0,733 1,79 0,768 0,884 0,811 3,48 0,870 1,62 0,882 9,13 0,889
0,80 5,05 0,650 2,75 0,695 1,71 0,734 0,848 0,778 3,32 0,830 1,58 0,872 8,89 0,880
1,0 4,68 0,603 2,56 0,647 1,61 0,691 0,800 0,734 3,20 0,800 1,51 0,827 8,54 0,833
1,5 4,25 0,547 2,34 0,592 1,49 0,639 0,745 0,683 2,98 0,745 1,42 0,776 8,04 0,782
2,0 4,01 0,516 2,22 0,562 1,41 0,605 0,712 0,653 2,84 0,710 1,36 0,748 7,71 0,754
3,0 3,79 0,488 2,10 0,531 1,34 0,575 0,678 0,622 2,70 0,675 1,29 0,714 7,36 0,721
4,0 3,74 0,482 *2,07 0,523 1,31 0,562 0,668 0,613 2,67 0,668 1,27 0,702 7,25 0,706
5,0 3,68 0,474 2,04 0,516 1,29 0,554 0,660 0,606 2,64 0,660 1,25 0,687 7,17 0,693
6,0 3,68 0,474 2,04 0,516 1,29 0,554 0,660 0,606 2,64 0,660 1,25 0,687 7,17 0,693
8,0 . 3,76 0,484 2,09 0,528 1,32 0,567 0,672 0,617 2,69 0,672 1.28 0,702 7,31 0,706
Продолжение табл. П1.3
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 0,0 2,36 2,95 4,43 5,91 7,38 8,86
Qe 8 Qe е Qe е Qe | е Qe 8 Qe | 8 Qe 8
0,10 хЮ’1 5,0 1,0 ХЮ’1 3,47 0,992 хЮ’1 3,14 0,991 0П ХЮ’1 2,43 )0Х75 0,989 ХЮ’1 1,88 0,986 ХЮ’1 1,47 0,982 ХЮ’1 1,16 0,982
0,15 5,0 1,0 3,40 0,972 3,07 0,969 2,34 0,952 1,81 0,949 1,41 0,944 1,12 0,946
0,20 5,0 1,0 3,31 0,946 2,96 0,934 2,24 0,911 1,73 0,907 1,35 0,903 1,07 0,904
0,30 4,92 0,984 3,06 0,875 2,70 0,852 2,04 0,830 1,58 0,829 1,22 0,817 0,972 0,821
0,40 4,82 0,964 2,86 0,818 2,51 0,792 1,89 0,769 1,46 0,766 1,12 0,750 0,900 0,760
0,50 4,72 Q,944 2,69 0,769 2,37 0,748 1,77 0,720 1,37 0,718 1,06 0,710 0,852 0,720
0,60 4,65 0,930 2,61 0,746 2,31 0,729 1,71 0,696 1,33 0,693 1,03 0,690 0,826 0,698
0,80 4,43 0,886 2,44 0,698 2,15 0,679 1,58 0,645 1,23 0,643 0,955 0,640 0,765 0,646
1,0 4,23 0,846 2,29 0,655 2,03 0,641 1,48 0,603 1,15 0,602 0,900 0,603 0,720 0,608
1,5 3,86 0,772 2,03 0,580 1,79 0,565 1,31 0,533 1,00 0,524 0,795 0,530 0,632 0,534
2,0 3,62 0,724 1,87 0,535 1,64 0,518 1,21 0,492 0,920 0,482 0,727 0,487 0,580 0,490
3,0 3,43 0,686 1,75 0,500 1,54 0,486 1,13 0,460 0,860 0,451 0,675 0,452 0,542 0,458
4,0 3,34 0,668 1,68 0,480 1,48 0,467 1,09 0,444 0,830 0,435 0,652 0,437 0,525 0,444
5,0 3,32 0,664 1,66 0,475 1,46 0,461 1,07 0,435 0,820 0,430 0,648 0,434 0,520 0,439
6,0 3,32 0,664 1,66 0,475 1,46 0,461 1,07 0,435 0,820 0,430 0,648 0,434 0,520 0,439
8,0 3,36 0,672 1,70 0,486 1,50 0,473 1,10 0,448 0,836 0,438 0.658 0,441 0,530 0,443
Продолжение табл. П1.3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
11,81 17,72 23,62 35,43 59,05 88,57 118,1
Йе | 8 Й 8 | 8 Й8 | 8 Й8 | 8 Й8 | 8 Йе | 8 йе | 8
0150X75
Х10"2 ХЮ"2 X 10"2 X Ю"2 ХЮ"3 ХЮ"3 ХЮ"4
0,10 7,66 0,983 3,84 0,984 2,32 0,986 1,07 0,989 3,98 0,993 1,79 0,994 9,98 0,998
0,15 7,39 0,948 3,78 0,955 2,26 0,964 1,06 0,977 3,94 0,985 1,78 0,989 9,92 0,992
0,20 7,08 0,909 3,66 0,924 2,20 0,938 1,03 0,949 3,88 0,970 1,76 0,978 9,85 0,985
0,30 6,45 0,828 3,39 0,856 2,07 0,883 0,973 0,897 3,75 0,938 1,71 0,950 9,52 0,952
0,40 6,02 0,773 3,16 0,798 1,95 0,832 0,923 0,851 3,57 0,892 1,64 0,911 9,16 0,916
0,50 5,73 0,736 3,00 0,758 1,84 0,785 0,883 0,814 3,39 0,848 1,56 0,867 8,82 0,882
0,60 5,56 0,714 2,91 0,735 1,79 0,763 0,860 0,793 3,30 0,825 1,52 0,844 8,62 0,862
0,80 5,16 0,662 2,70 0,682 1,67 0,712 0,810 0,746 3,10 0,775 1,44 0,800 8,14 0,814
1,0 4,86 0,624 2,54 0,641 1,61 0,687 0,762 0,702 2,94 0,735 1,36 0,756 7,68 0,768
1,5 4,24 0,544 2,26 0,571 1,38 0,588 0,675 0,622 2,66 0,665 1,23 0,683 6,92 0,692
2,0 3,85 0,494 2,08 0,525 1,27 0,542 0,624 0,575 2,48 0,620 1,14 0,633 6,50 0,650
3,0 3,58 0,460 1,93 0,487 1,19 0,507 0,582 0,536 2,32 0,580 1,08 0,600 6,13 0,613
4,0 3,45 0,443 1,86 0,470 1,15 0,490 0,565 0,521 2,24 0,560 1,04 0,578 5,95 0,595
5,0 3,43 0,440 1,84 0,465 1,13 0,482 0,558 0,514 2,22 0,555 1,02 0,567 5,88 0,588
6,0 3,43 0,440 1,84 0,465 1,13 0,482 0,558 0,514 2,22 0,555 1,02 0,567 5,88 0,588
8,0 3,48 0,447 1,88 0,475 1,16 0,495 0,570 0,525 2,27 0,568 1,05 0,583 6,00 0,600
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 1,57 • 1,97 2,95 3,94 4,92 5,91
Qe | е Йе | е Йе | е Йе | е Йе | е Йе | е Йе | е
0150X100
ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,00 1,0 3,95 0,994 3,70 0,992 3,12 0,985 2,64 0,983 2,19 0,970 1,87 0,976
0,15 5,00 1,0 3,90 0,982 3,66 0,984 3,06 0,966 2,57 0,960 2,16 0,957 1,81 0,949
0,20 5,00 1,0 3,80 0,957 3,56 0,955 2,95 0,931 2,47 0,923' 2,06 0,913 1,72 0,902
0,30 4,96 0,992 3,61 0,909 3,35 0,898 2,74 0,865 2,27 0,848 1,89 0,837 1,59 0,834
0,40 4,88 0,976 3,45 0,868 3,17 0,850 2,58 0,814 2,15 0,803 1,77 0,787 1,50 0,784
0,50 4,78 0,956 3,31 0,833 3,03 0,813 2,46 0,776 2,03 0,759 1,68 0,747 1,42 0,745
0,60 4,66 0,932 3,17 0,798 2,90 0,778 2,35 0,742 1,93 0,729 1,66 0,720 1,35 0,708
0,80 4,40 0,880 2,93 0,738 2,67 0,716 2,15 0,678 1,76 0,658 1,46 0,647 1,23 0,645
1,0 4,22 0,844 2,79 - 0,702 2,54 0,681 2,05 0,647 1,67 0,624 1,38 0,611 1,16 0,608
1,5 4,12 0,824 2,70 0,680 2,46 0,660 1,98 0,625 1,62 0,605 1,32 0,585 1,12 0,587
2,0 3,74 0,748 2,39 0,602 2,18 0,585 1,75 0,552 1,42 0,534 1,20 0,530 0,993 0,521
3,0 3,52 0,704 2,22 0,559 2,02 0,542 1,62 0,511 1,32 0,493 1,10 0,487 0,923 0,484
4,0 3,42 0,684 2,16 0,544 1,96 0,526 1,56 0,492 1,28 0,478 1,07 0,474 0,894 0,469
5,0 3,40 0,680 2,14 0,539 1,94 0,520 1,54 0,486 1,26 0,471 1,05 0,465 0,888 0,466
6,0 3,40 0,680 2,14 0,539 1,94 0,520 1,54 0,486 1,26 0,471 1,05 0,465 0,888 0,466
8,0 3,44 0,688 2,17 0,546 1,98 0,531 1,58 0,499 1,29 0,482 1,07 0,474 0,900 0,472
Продолжение табл. Ш.З
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
7,87 11,81 15,75 23,62 39,37 59,06 78,74
Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е
0150X100
ХЮ’1 ХЮ"2 ХЮ"2 ‘ X Ю’2 ХЮ’3 ХЮ’3 ХЮ’8
0,10 1,34 0,978 7,63 0,982 4,78 0,985 2,32 0,989 8,78 0,992 3,92 0,993 2,24 0,995
0,15 1,31 0,950 7,39 0,955 4,65 0,957 2,26 0,964 8,67 0,982 3,94 0,985 2,22 0,987
0,20 1,25 0,907 7,05 0,911 4,47 0,920 2,19 0,934 8,49 0,961 3,89 0,972 2,20 0,977
0,30 1,14 0,827 6,53 0,844 4,16 0,856 2,08 0,887 8,17 0,922 3,78 0,945 2,15 0,954
0,40 1,07 0,776 6,17 0,798 3,94 0,811 1,99 0,849 7,92 0,897 3,68 0,920 2,10 0,932
0,50 1,02 0,740 5,90 0,763 3,78 0,778 1,92 0,819 7,69 0,871 3,59 0,897 2,06 0,914
0,60 0,962 0,698 5,62 0,727 3,63 0,747 1,85 0,789 7,42 0,840 3,49 0,872 2,00 0,888
0,80 0,892 0,647 5,19 0,671 3,36 0,691 1,72 0,733 6,92 0,784 3,30 0,825 1,89 0,839
1,0 0,848 0,615 4,95 0,640 3,22 0,662 1,66 0,708 6,62 0,750 3,18 0,795 1,81 0,803
1,5 0,823 0,597 4,80 0,620 3,13 0,644 1,61 0,686 6,44 0,729 3,10 0,775 1,76 0,781
2,0 0,724 0,525 4,24 0,548 2,78 0,572 1,44 0,614 5,83 0,660 2,96 0,720 1,60 0,730
3,0 0,671 0,487 3,94 0,509 2,59 0,533 1,35 0,577 5,49 0,622 2,61 0,652 1,51 0,670
4,0 0,648 0,470 3,82 0,494 2,51 0,516 1,31 0,559 5,33 0,603 2,53 0,632 1,48 0,657
5,0 0,642 0,466 * 3,80 0,491 2,48 0,510 1,29 0,550 5,30 0,600 2,51 0,627 1,46 0,648
6,0 0,642 0,466 3,80 0,491 2,48 0,510 1,29 0,550 5,30 0,600 2,51 0,627 1,46 0,648
8,0 0,653 0,474 3,85 0,498 2,52 0,518 1,33 0,567 5,37 0,608 2,55 0,627 1,48 0,657
. Вартанов и П. С. Самойлов
11рОЛСЛА€л?€ . л 6 . П1. J.
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 2,36 2,95 4,43 5,91 7,38 8,86
' Й8 | е fie | е fie . | е fie | е fie | е fie | е fie | е
0150X150
ХЮ’1 ХЮ’1 • ХЮ’1 ХЮ’10 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,00 1,0 3,46 0,989 3,13 0,988 2,42 0,984 1,81 0,959 1,47 0,970 1,17 0,978
0,15 5,00 1,0 3,40 0,971 3,06 0,965 2,35 0,956 1,80 0,940 1,41 0,942 1,12 0,944
0,20 5,00 1,0 3,32 0,949 2,97 0,937 2,25 0,915 1,75 0,907 1,35 0,910 1,08 0,911
0,30 4,96 0,992 3,08 0,880 2,73 0,861 2,06 0,838 1,57 0,823 1,23 0,826 0,980 0,829
0,40 4,86 0,972 2,89 0,826 2,56 0,808 1,91 0,777 1,45 0,760 1,14 0,762 0,915 0,772
0,50 4,78 0,956 2,78 0,794 2,46 0,776 1,83 0,744 1,40 0,734 1,09 0,728 0,875 0,738
0,60 4,72 0,944 2,70 0,771 2,38 0,751 1,78 0,724 1,36 0,713 1,06 0,708 0,853 0,720
0,80 4,52 0,904 2,55 0,728 2,24 0,707 1,67 0,679 1,28 0,671 1,00 0,668 0,804 0,678
1,0 4,38 0,876 2,43 0,694 2,14 0,675 1,60 0,651 1,22 0,639 0,960 0,642 0,773 0,652
1,5 4,00 0,800 2,17 0,620 1,90 0,599 1,43 0,581 1,10 0,576 0,865 , 0,578 0,697 0,588
2,0 3,78 0,756 2,02 0,577 1,79 0,565 1,34 0,545 1,04 0,545 0,815 0,548 0,655 0,552
3,0 3,60 0,720 1,91 0,546 1,69 0,533 1,27 0,516 0,975 0,511 0,770 0,515 0,622 0,525
4,0 3,53 0,706 1,86 0,531 1,65 0,520 1,24 0,504 0,955 0,501 0,750 0,502 0,610 0,514
5,0 3,50 0,700 1,83 0,523 1,63 0,514 1,22 0,496 0,950 0,498 0,745 0,500 0,603 0,509
6,0 3,50 0,700 1,83 0,523 1,63 0,514 1,22 0,496 0,950 0,498 0,745 0,500 0,603 0,510
8,0 3,53 0,706 1,86 0,531 1,65 0,520 1,24 0,504 0,960 0,503 0,755 0,505 0,612 0,516
Продолжение табл. П1.3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
11,81 17,72 23,62 35,43 59,05 88,57 118,10
Qe | 8 Qe | 8 Qe | е Qe | е Qe | е Qe | 8 Qe | 8
0150X150
X IO"2 X IO"2 xio-2 xio-2 XIO"3 X IO"3 « X 10’4
0,10 7,64 0,980 3,91 0,981 2,32 0,982 1,07 0,983 3,96 0,990 1,79 0,994 9,97 0,997
0,15 7,38 0,947 3,79 0,955 2,26 0,965 1,06 0,968 3,94 0,970 1,78 0,978 9,92 0,992
0,20 7,10 0,914 3,67 0,925 2,20 0,930 1,04 0,934 3,89 0,972 1,77 0,983 9,86 0,986
0,30 6,52 0,836 3,42 0,862 2,08 0,886 0,992 0,908 3,78 0,945 1,73 0,961 9,70 0,970
0,40 6,08 0,780 3,25 0,819 1,98 0,846 0,960 0,867 3,69 0,922 1,70 0,944 9,55 0,955
0,50 5,88 0,754 3,14 0,791 1,93 0,824 0,941 0,850 3,64 0,910 1,68 0,933 9,45 0,945
0,60 5,72 0,734 3,08 0,776 1,89 0,800 0,925 0,836 3,60 0,900 1,66 0,922 9,37 0,937
0,80 5,44 0,698 2,94 0,741 1,81 0,763 0,917 0,826 3,51 0,878 1,63 0,906 9,18 0,918
1,0 5,22 0,670 2,84 0,716 1,76 0,750 0,868 0,780 3,43 0,858 1,60 0,889 9,03 0,903
1,5 4,72 0,605 2,59 0,653 1,62 0,682 0,811 0,734 3,22 0,805 1,52 0,844 8,59 0,859
2,0 4,44 0,569 2,45 0,617 1,55 0,657 0,772 0,692 3,09 0,772 1,47 0,817 8,28 0,828
3,0 4,22 0,541 t 2,32 0,585 1,48 0,627 0,740 0,667 2,96 0,740 1,42 0,789 8,00 0,800
4,0 4,12 0,528 2,28 0,575 1,45 0,612 0,728 0,662 2,92 0,730 1,40 0,778 7,87 0,787
5,0 •4,10 0,526 2,26 0,569 1,43 0,604 0,724 0,649 2,89 0,722 1,38 0,767 7,84 0,784
6,0 4,10 0,526 2,26 0,569 1,43 0,604 0,724 0,649 2,89 0,722 1,38 0,767 7,84 0,784
8,0 4,14 0,531 2,29 0,577 1,45 0,612 0,732 0,659 2,93 0,732 1,40 0,778 7,89 0,789
П р и д о -!•. е - > е ~ L z х .
о Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, 0,00 3,15 3,93 5,90 7,87 9,84 11,80
Мэв Qe 8 Qe 8 Qe 8 Qe 1 8 Qe 1 8 Qe 1 8 Qe 1 8
02ООХ 100
ХЮ-1 X 1СГ1 Х10’1 X 10"1 ХЮ’1 х Ю’1 X 10’1
0,10 5,0 1,0 3,48 0,998 3,16 0,997 2,45 0,996 1,89 0,991 1,48 0,991 1,17 0,988
0,15 5,0 1,0 3,43 0,981 3,09 0,975 2,37 0,965 1,83 0,960 1,43 0,958 1,14 0,960
0,20 5,0 1,0 3,36 0,960 3,02 0,953 2,29 0,933 1,77 0,928 1,38 0,924 1,10 0,929
0,30 4,97 0,994 3,19 0,912 2,83 0,893 2,13 0,867 1,65 0,865 1,28 0,857 1,02 0,861
0,40 4,91 0,982 3,04 0,869 2,68 0,846 2,02 0,820 1,57 0,823 1,20 0,804 0,964 0,814
0,50 4,85 0,970 2,90 0,829 2,56 0,808 1,93 0,786 1,49 0,781 1,15 0,770 0,915 0,773
0,60 4,81 0,962 2,81 0,803 2,47 0,779 1,86 0,757 1,44 0,755 1,11 0,743 0,884 0,747
0,80 4,71 0,942 2,68 0,766 2,36 0,745 1,76 0,717 1,37 0,713 1,05 0,703 0,845 0,714
1,0 4,60 0,920 2,57 0,735 2,27 0,716 1,67 0,679 1,30 0,680 1,01 0,682 0,810 0,684
1,5 4,31 0,862 2,35 0,675 2,09 0,660 1,52 0,619 1,18 0,619 0,925 0,619 0,735 0,621
2,0 4,12 0,824 2,21 0,632 1,96 0,619 1,42 0,578 1,10 0,577 0,865 0,579 0,690 0,583
3,0 3,93 0,786 2,08 0,595 1,84 0,581 1,34 0,546 1,03 0,540 0,805 0,539 0,650 0,549
4,0 3,84 0,768 2,01 0,575 1,77 0,559 1,30 0,529 0,990 0,519 0,783 0,524 0,625 0,528
5,0 3,80 0,760 1,99 0,569 1,75 0,552 ‘1,28 0,521 0,975 0,511 0,774 0,518 0,620 0,524
6,0 3,80 0,760 1,99 0,569 1,75 0,554 1,29 0,528 0,975 0,512 0,775 0,519 0,621 0,525
8,0 3,87 0,774 2,04 0,583 1,80 0,568 1,31 0,533 1,01 0,530 0,795 0,532 0,640 0,540
Продолжение табл. Ш. 3
00
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 15,74 23,61 31,48 47,22 78,70 118,05 157,40
Qe | £ Qe | 8 Qe | 8 Q8 1 8 Qe | e Q8 J 8 Q8 1 8
0200X100
X10’2 XIO’2 XIO’2 XIO’2 xio-3 xio-3 xio-4
0,10 7,72 0,991 3,90 0,986 2,33 0,994 1,08 0,995 3,99 0,997 1,80 0,998 9,98 0,998
0,15 7,49 0,961 3,82 0,966 2,28 0,972 1,06 0,977 3,96 0,990 1,79 0,992 9,94 0,994
0,20 7,24 0,929 3,73 0,943 2,23 0,951 1,04 0,958 3,91 0,981 1,77 0,989 9,89 0,990
0,30 6,74 0,865 3,53 0,892 2,13 0,908 1,00 0,923 3,81 0,956 1,74 0,971 9,71 0,973
0,40 6,41 0,823 3,36 0,849 2,06 0,878 0,965 0,889 3,73 0,936 1,70 0,948 9,48 0,950
0,50 6,15 0,789 3,21 0,812 1,98 0,844 0,933 0,860 3,62 0,909 1,66 0,924 9,24 0,927
0,60 5,94 0,762 3,12 0,789 1,92 0,819 0,913 0,841 3,51 0,881 1,62 0,906 9,06 0,909
0,80 5,69 0,730 2,99 0,756 1,83 0,780 0,880 0,811 3,38 0,848 1,56 0,875 8,81 0,881
1,0 5,47 0,702 2,86 0,723 1,76 0,750 0,850 0,783 3,25 0,816 1,50 0,841 8,54 0,854
1,5 4,99 0,641 2,61 0,660 1,61 0,687 0,782 0,721 3,02 0,758 1,40 0,785 7,88 0,788
2,0 4,67 0,599 #2,45 0,619 1,50 0,640 0,735 0,677 2,85 0,715 1,33 0,742 7,44 0,744
3,0 4,34 0,557 2,31 0,584 1,41 0,601 0,689 0,635 2,71 0,680 1,25 0,701 7,02 0,702
4,0 4,20 0,539 2,24 0,566 1,36 0,580 0,670 0,617 2,64 0,663 1,22 0,684 6,88 0,688
5,0 4,13 0,530 2,22 0,561 1,35 0,576 0,665 0,613 2,62 0,658 1,20 0,673 6,82 0,682
6,0 4,13 0,530 2,23 0,562 1,36 0,580 0,666 0,615 2,63 0,659 1,21 0,674 6,83 0,683
8,0 4,26 0,547 2,27 0,574 1,38 0,588 0,678 0,625 2,67 0,670 1,24 0,692 6,94 0,694
Продолжение табл. Ш.З
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 3,15 3,93 5,90 7,87 9,84 11,80
йе | 8 Й8 | 8 Й8 | 8 йе | 8 Й8 | 8 Йе | 8 Й8 | 8
0200X200
ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ"1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,00 1,0 3,48 0,997 3,14 0,993 2,45 0,990 1,82 0,954 1,47 0,980 1,17 : 0,981
0,15 5,00 1,0 3,43 0,982 3,09 0,975 2,38 0,968 1,80 0,944 1,43 0,956 1,14 0,960
0,20 5,00 1,0 3,36 0,962 3,02 0,953 2,30 0,935 1,77 0,923 1,38 0,925 1,10 0,928
0,30 4,98 0,996 3,19 0,914 2,84 0,896 2,15 0,874 1,64 0,856 1,28 0,860 1,02 0,861
0,40 4,94 0,988 3,06 0,876 2,71 0,855 2,04 0,830 1,55 0,813 1,22 0,816 0,970 0,818
0,50 4,90 0,980 2,94 0,842 2,61 0,824 1,95 0,793 1,49 0,781 1,17 0,781 0,935 0,789
0,60 4,86 0,972 2,87 0,822 2,54 0,802 1 ч89 0,769 1,45 0,760 1,14 0,762 0,910 0,768
0,80 4,76 0,952 2,75 0,788 2,43 0,767 1,82 0,740 1,39 0,728 1,09 0,729 0,870 0,734
1,0 4,68 0,936 2,67 0,765 2,36 0,745 1,75 0,712 1,35 0,708 1,05 0,702 0,840 0,709
1,5 4,44 0,888 2,48 0,710 2,18 0,688 1,63 0,663 1,25 0,655 0,975 0,652 0,785 0,662
2,0 4,26 0,852 2,35 0,673 2,06 0,650 1,55 0,630 1,18 0,619 0,930 0,622 0,750 0,633
3,0 4,08 0,816 2,22 0,636 1,95 0,615 1,46 0,594 1,12 0,587 0,880 0,588 0,710 0,599
4,0 3,98 0,796 2,16 0,619 1,90 0,600 1,42 0,577 1,10 0,577 0,860 0,575 0,695 0,586
5,0 3,96 0,792 2,14 0,613 1,88 0,593 1,40 0,569 1,08 0,566 0,855 0,572 0,690 0,582
6,0 3,96 0,792 2,14 0,613 1,88 0,593 1,40 0,569 1,08 0,566 0,855 0,572 0,690 0,582
8,0 4,04 0,808 2,19 0,627 1,92 0,606 1,44 0,586 1,11 0,577 0,870 0,582 0,702 0,592
Продолжение табл. П1.3
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 15,74 23,61 31,48 47,22 78,70 118,05 157,40
Qe | е Qe | е Q8 | е Qe | 8 Qe | е Qe | 8 Qe | 8
0200X200
Х10’2 ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’3 ХЮ’3 ХЮ’4
0,10 7,70 0,982 3,93 0,982 2,33 0,984 1,07 0,986 3,97 0,988 1,80 0,993 9,98 0,998
0,15 7,48 0,961 3,83 0,965 2,28 0,970 1,06 0,977 3,95 0,984 1,79 0,989 9,94 0,994
0,20 7,25 0,932 3,73 0,940 2,23 0,949 1,05 0,962 3,91 0,976 1,78 0,982 9,89 0,989
0,30 6,78 0,871 3,54 0,889 2,13 0,906 1,01 0,931 3,83 0,956 1,75 0,967 9,78 0,978
0,40 6,45 0,829 3,40 0,854 2,06 0,877 0,990 0,911 3,77 0,949 1,73 0,958 9,68 0,968
0,50 6,20 0,797 3,30 0,827 2,01 0,855 0,970 0,894 3,72 0,934 ‘ 1,71 0,947 9,60 0,960
0,60 6,04 0,776 3,23 0,809 1,97 0,838 0,955 0,880 3,68 0,921 1,70 0,936 9,53 0,953
0,80 5,82 0,748 3,12 0,783 1,92 0,817 0,935 0,862 3,62 0,906 1,68 0,923 9,41 0,941
1,0 5,66 0,728 3,05 0,761 1,87 0,796 0,920 0,848 3,58 0,898 1,66 0,914 9,34 0,934
1,5 5,29 0,680 2,88 0,718 1,78 0,757 0,882 0,813 3,46 0,873 1,61 0,891 9,09 0,909
2,0 5,08 0,653 2,76 0,691 1,71 0,728 0,850 0,783 3,37 0,838 1,58 0,865 8,91 0,891
3,0 4,82 0,620 ^2,64 0,661 1,65 0,702 0,820 0,756 3,26 0,809 1,54 0,838 8,69 0,869
4,0 4,71 0,605 *2,58 0,647 1,62 0,689 0,805 0,742 3,21 0,793 1,52 0,823 8,57 0,857
5,0 4,67 0,600 2,56 0,642 1,60 0,681 0,800 0,737 3,19 0,791 1,50 0,822 8,54 0,854
6,0 4,67 0,600 2,56 0,643 1,60 0,682 0,800 0,737 3,19 0,792 1,50 0,824 8,54 0,854
8,0 4,77 0,613 2,61 0,653 1,63 0,694 0,815 0,751 3,24 0,808 1,53 0,835 8,63 0,863
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 3,94 4,92 7,38 9,84 12,3 14,8
Йе Е Йе Е ЙЕ Е Йе 1 8 ЙЕ 1 8 ЙЕ 1 8 ЙЕ 1 8
0250X250
хЮ’1 хю-1 Х10’1 ХЮ'1 X 10’1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,00 1,0 3,48 0,996 3,14 0,994 2,44 0,984 1,81 0,949 1,47 0,985 1,17 0,988
0,15 5,00 1,0 3,44 0,984 3,11 0,981 2,40 0,978 1,80 0,944 1,46 0,968 1,14 0,970
0,20 5,00 1,0 3,39 0,970 3,05 0,962 2,33 0,949 1,79 0,939 1,40 0,940 1,11 0,942
0,30 5,00 0,998 3,27 0,935 2,92 0,921 2,20 0,896 1,70 0,884 1,32 0,886 1,05 0,887
0,40 4,98 0,996 3,15 0,901 2,80 0,884 2,10 0,856 1,61 0,844 1,26 0,845 1,01 0,853
0,50 4,95 0,990 3,06 0,875 2,72 0,858 2,04 0,831 1,56 0,818 1,22 0,817 0,973 0,822
0,60 4,92 0,984 2,99 0,855 2,65 0,836 1,98 0,807 1,51 0,792 1,19 0,797 0,950 0,802
0,80 4,87 0,974 2,89 0,827 2,56 0,808 1,91 .0,778 1,46 0,766 1,15 0,771 0,912 0,772
1,0 4,80 0,960 2,82 0,807 2,49 0,786 1,86 0,758 1,42 0,745 1,12 0,750 0,890 0,752
1,5 4,70 0,940 2,69 0,770 2,38 0,751 1,77 0,721 1,35 0,708 1,06 0,712 0,850 0,718
2,0 4,59 0,918 2,59 0,741 2,29 0,723 1,70 0,693 1,30 0,682 1,02 0,685 0,820 0,692
3,0 4,44 0,888 2,50 0,715 2,19 0,691 1,63 0,664 1,25 0,656 0,980 0,659 0,785 0,663
4,0 4,38 0,876 2,45 0,701 2,15 0,678 1,60 0,652 1,23 0,645 0,962 0,648 0,777 0,656
5,0 4,36 0,872 2,42 0,692 2,13 0,672 1,59 0,648 1,22 0,640 0,955 0,645 0,770 0,650
6,0 4,36 0,872 2,42 0,692 2,13 0,672 1,59 0,648 1,22 0,640 0,955 0,645 0,770 0,650
ел 8,0 4,40 0,880 2,46 0,704 2,16 0,682 1,61 0,656 1,24 0,650 0,968 0,652 0,780 0,659
Продолжение табл. П1.3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
19,7 29,5 39,4 59,1 98,4 147,6 196,8
Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е
0250X250
хЮ’2 ХЮ"2 Х10“3 ХЮ’2 ХЮ’3 ХЮ’3 ХЮ’4
0,10 7,76 0,990 3,92 0,991 2,32 0,992 1,07 0,994 3,94 0,996 1,79 0,997 9,98 0,998
0,15 7,55 0,972 3,86 0,978 2,29 0,981 1,07 *0,987 3,93 0,990 1,79 0,993 9,95 0,995
0,20 7,35 0,944 3,77 0,957 2,25 0,964 1,06 0,981 3,92 0,987 1,78 0,989 9,91 0,991
0,30 6,96 0,893 3,61 0,916 2,17 0,929 1,03 0,954 3,86 0,977 1,76 0,980 9,83 0,983
0,40 6,67 0,856 3,49 0,886 2,11 0,904 1,01 0,935 3,81 0,963 1,75 0,969 9,75 0,975
0,50 6,46 0,829 3,40 0,863 2,06 0,882 0,988 0,915 3,77 0,951 1,73 0,960 9,69 0,969
0,60 6,31 0,810 3,34 0,848 2,03 0,869 0,978 0,906 3,74 0,941 1,72 0,951 9,60 0,960
0,80 6,09 0,782 3,25 0,825 1,38 0,848 0,960 0,889 3,69 0,932 1,70 0,944 9,56 0,956
1,0 5,96 0,765 3,18 0,807 1,95 0,835 0,950 0,870 3,65 0,920 1,69 0,936 9,50 0,950
1,5 5,70 0,732 3,07 0,779 1,89 0,809 0,922 0,854 3,59 0,909 1,66 0,924 9,36 0,936
2,0 5,50 0,706 Л 2,98 0,756 1,83 0,784 0,900 0,833 3,53 0,890 1,64 0,909 9,24 0,924
3,0 5,30 0,680 2,89 0,734 1,78 0,762 0,880 0,815 3,46 0,870 1,61 0,890 9,10 0,910
4,0 5,24 0,673 2,85 0,723 1,76 0,754 0,870 1,806 3,43 0,859 1,60 0,882 9,04 0,904
5,0 5,19 0,666 2,83 0,718 1,75 0,749 0,865 0,801 3,42 0,858 1,59 0,880 9,01 0,901
6,0 5,19 0,666 2,83 0,718 1,75 0,749 0,865 0,801 3,42 0,861 1,59 0,881 9,01 0,901
8,0 5,26 0,675 2,86 0,726 1,77 0,758 0,873 0,808 3,44 0,870 1,60 0,888 9,06 0,906
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв расстояние источник — кристалл, см
0,0 6,30 7,87 11,8 15,7 19,7 23,6
□ 8 | 8 Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е Qe | е
0400X400
Х10"1 xio"1 ХЮ"1 ХЮ"1 ХЮ"1 ХЮ"1 ХЮ"1
0,10 5,0 1,0 3,49 0,998 3,16 0,997 2,46 0,981 1,82 0,964 1,48 0,990 1,17 0,995
0,15 5,0 1,0 3,46 0,989 3,13 0,988 2,43 0,970 1,82 0,954 1,46 0,978 1,16 0,980
0,20 5,0 1,0 3,43 0,981 3,10 0,978 2,39 0,961 1,80 0,944 1,43 0,958 1,14 0,963
0,30 5,0 . 1,0 3,36 0,960 3,03 0,956 2,31 0,945 1,78 0,933 1,38 0,925 1,10 0,929
0,40 5,0 1,0 3,30 0,944 2,96 0,934 2,25 0,918 1,73 0,902 1,34 0,898 1,07 0,904
0,50 5,0 1,0 3,25 0,929 2,90 0,915 2,19 0,901 1,69 0,886 1,31 0,878 1,04 0,878
0,60 4,99 0,998 3,22 0,921 2,87 0,906 2,17 0,887 1,66 0,870 1,30 0,871 1,03 0,870
0,80 4,97 0,994 3,13 0,895 2,77 0,874 2,08 0,856 1,60 0,839 1,25 0,838 1,00 0,845
1,0 4,95 0,990 3,07 0,878 2,72 0,858 2,04 0,838 1,56 0,818 1,22 0,818 0,976 0,824
1,5 4,91 0,982 2,96 0,846 2,62 0,827 1,96 0,812 1,50 0,787 1,18 0,791 0,940 0,794
2,0 4,87 0,974 2,89 0,826 2,56 0,808 1,91 0,787 1,46 0,766 1,14 0,764 0,915 0,773
3,0 4,81 0,962 2,82 0,806 2,49 0,786 1,86 0,781 1,43 0,750 1,12 0,750 0,895 0,756
4,0 4,79 0,959 2,80 0,801 2,47 0,780 1,84 0,772 1,41 0,741 1,10 0,737 0,880 0,744
5,0 4,80 0,960 2,81 0,801 2,48 0,782 1,85 0,770 1,42 0,742 1,11 0,741 0,883 0,744
6,0 4,80 0,962 2,81 0,802 2,48 0,782 1,85 0,743 1,42 0,743 1,11 0,743 0,883 0,745
сл 8,0 4,79 0,962 2,82 0,802 2,49 0,783 1,85 0,744 1,43 0,743 1,12 0,744 0,884 0,746
Продолжение табл. П1. 3
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
31,5 47,2 63,0 94,5 157,5 236,2 315,0
Qe | е Qe | е Qe | е Qe .| е Qe | е Qe | е Qe | е
0400X400
ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ"2 ХЮ"2 ХЮ"3 ХЮ"3 ХЮ"4
0,10 7,78 0,995 3,94 0,996 2,34 0,996 1,08 0,997 3,99 0,998 1,79 0,997 9,99 0,999
0,15 7,64 0,981 3,91 0,989 2,32 0,989 1,08 0,995 3,98 0,995 1,79 0,996 9,97 0,997
0,20 7,52 0,965 3,85 0,973 2,29 0,977 1,07 0,986 3,95 0,987 1,79 0,994 9,95 0,995
0,30 7,27 0,933 3,74 0,946 2,23 0,951 1,05 0,968 3,95 0,980 1,78 0,989 9,89 0,989
0,40 7,07 0,908 3,66 0,925 2,19 0,934 1,04 0,959 3,88 0,970 1,77 0,983 9,86 0,986
0,50 6,91 0,887 3,60 0,910 2,16 0,921 1,03 0,949 3,86 0,965 1,76 0,978 9,82 0,982
0,60 6,84 0,878 3,56 0,900 2,14 0,913 1,02 0,940 3,84 0,960 1,76 0,978 9,80 0,980
0,80 6,60 0,847 3,47 0,877 2,09 0,891 1,00 0,922 3,80 0,950 1,74 0,967 9,74 0,974
1,0 6,48 0,832 3,41 0,862 2,07 0,883 0,990 0,912 3,77 0,942 1,73 0,961 9,69 0,969
1.5 6,24 0,801 3,31 0,837 2,01 0,857 0,978 0,901 3,73 0,932 1,71 0,950 9,61 0,961
2,0 6,08 0,780 3,25 0,822 1,98 0,844 0,960 0,885 3,69 0,922 1,70 0,944 9,54 0,954
3,0 5,98 0,768 k 3,19 0,807 1,96 0,836 0,950 0,876 3,67 0,918 1,69 0,939 9,50 0,950
4,0 5,94 0,763 3,16 0,799 1,94 0,827 0,942 0,868 3,65 0,912 1,68 0,933 9,46 0,946
5,0 .5,96 0,764 3,17 0,802 1,95 0,830 0,943 0,871 3,66 0,913 1,68 0,935 9,47 0,947
6,0 5,96 0,765 3,17 0,803 1,95 0,831 0,944 0,872 3,66 0,914 1,69 0,936 0,48 0,948
8,0 5,97 0,765 3,18 . 0,803 1,96 0,832 0,945 0,863 3,66 0,915 1,70 0,938 9,49 0,949
Таблица П1.4
Эффективность регистрации у-излучения кристаллами CsJ (TI). Точечный источник на оси
Энергия у-лучей, Расстояние источник — кристалл, см
0,0 0,39 0,49 0,74 0,98 1,23 1,47
Qe е Qe е Qe е Qe е Qe е Qe е Qe е
025 X 25
ХЮ-1 ХЮ’1 хю-1 ХЮ"1 ХЮ’1 X 10"1 ХЮ"1
0,10 5,00 1,0 3,36 0,961 3,01 0,950 2,29 0,932 - 1,77 0,928 1,37 0,918 1,09 0,921
0,15 4,94 0,988 3,03 0,866 2,68 0,846 2,00 0,814 1,54 0,808 1,21 0,811 0,960 0,811
0,20 4,64 0,928 2,63 0,752 2,32 0,732 1,73 0,704 1,32 0,692 1,03 0,690 0,831 0,702
0,30 3,50 0,700 1,85 0,529 1,64 0,518 1,23 0,501 0,951 0,499 0,749 0,502 0,605 0,511
0,40 2,84 0,568 1,47 0,420 1,30 0,410 0,965 0,393 0,750 0,393 0,598 0,401 0,480 0,405
0,50 2,52 0,504- 1,29 0,369 1Д4 0,360 0,848 0,345 0,660 0,346 0,526 0,352 0,421 0,356
0,60 2,24 0,448 1,13 0,323 1,00 0,316 0,746 0,304 0,580 0,304 0,458 0,307 0,373 0,315
0,80 1,96 0,392 0,986 0,282 0,868 0,274 0,653 0,266 0,503 0,264 0,402 0,269 0,331 0,280
1,0 1,76 0,365 0,877 0,251 0,771 0,243 0,583 0,237 0,455 0,239 0,361 0,242 0,295 0,249
1,5 1,47 0,294 0,731 0,209 0,642 0,203 0,486 0,198 0,368 0,193 0,294 0,197 0,238 0,201
2,0 1,35 0,270 0,667 0,191 0,586 0,185 0,438 0,180 0,343 0,178 0,271 0,182 0,219 0,185
3,0 1,27 0,254 0,620 0,177 0,546 0,172 0,411 0,167 0,316 0,166 0,253 0,170 0,205 0,173
.4,0 1,23 0,246 0,600 0,172 0,527 0,166 0,397 0,162 0,306 0,160 0,246 0,165 0,198 0,167
5,0 1,24 0,248 0,602 0,172 0,531 0,168 0,399 0,162 0,308 0,162 0,248 0,166 0,200 0,169
6,0 1,25 0,250 0,608 0,174 0,538 0,170 0,405 0,165 0,312 0,164 0,250 0,168 0,202 0,171
СП сл 8,0 1,28 0,256 0,629 0,180 0,553 0,175 0,417 0,170 0,322 0,169 0,263 0,176 0,208 0,176
Продолжение табл. П1. 4
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 1,97 2,95 3,94 5,90 9,84 14,76 19,68
Qe е Qe е Qe е • Qe е Qe е Qe е Qe е
025X25
ХЮ’2 ХЮ"2 ХЮ"2 ХЮ"2 ХЮ’3 хЮ’3 ХЮ’4
0,10 7,22 0,927 3,72 0,941 2,22 0,951 1,05 0,963 3,91 0,974 1,80 0,982 9,90 0,984
0,15 6,38 0,819 3,37 0,852 2,05 0,878 0,984 0,903 3,74 0,930 1,78 0,940 9,70 0,946
0,20 5,58 0,716 3,01 0,761 1,85 0,792 0,911 0,836 3,52 0,880 1,65 0,890 9,32 0,896
0,30 4,10 0,526 2,27 0,574 1,44 0,617 0,725 0,665 2,90 0,725 1,38 0,741 7,87 0,749
0,40 3,33 0,427 1,85 0,468 1,17 0,501 0,598 0,549 2,42 0,605 1,15 0,618 6,54 0,625
0,50 2,94 0,377 1,64 0,415 1,04 0,445 0,537 0,493 2,17 0,542 1,02 0,516 5,92 0,569
0,60 2,59 0,322 1,45 0,367 0,931 0,399 0,473 0,434 1,94 0,485 0,920 0,497 5,28 0,503
0,80 2,27 0,291 1,28 0,324 0,828 0,355 0,421 0,386 1,72 0,430 0,820 0,443 4,72 0,480
1,0 2,04 0,262 1,15 0,291 0,740 0,317 0,380 0,349 1,55 0,388 0,739 0,399 4,24 0,404
1,5 1,70 0,218 0,960 0,243 0,613 0,263 0,316 0,290 1,28 0,310 0,535 0,324 3,55 0,338
2,0 1,55 0,199 0,872 0,220 0,562 0,241 0,289 0,265 1,16 0,288 0,518 0,298 3,27 0,311
3,0 1,44 0,185 6,817 0,207 0,528 0,226 0,271 0,249 1,10 0,270 0,508 0,279 3,07 0,292
4,0 1,39 0,178 0,783 0,198 0,508 0,218 0,262 0,240 1,07 0,268 0,503 0,272 2,98 . 0,283
5,0 1,40 0,180 0,789 0,199 0,512 0,219 0,264 0,242 1,08 0,270 0,504 0,274 2,99 0,285
6,0 1,42 0,182 0,802 0,203 0,520 0,223 0,267 0,245 1,09 0,272 0,506 0,277 3,03 0,289
а,о 1,46 0,187 0,828 0,209 0,532 0,228 0,275 0,252 1Д1 0,272 0,508 0,279 3,12 0,297
Продолжение табл. П1. 4
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 0,47 0,59 0,89 1,18 1,48 1,77
Qe е Qe е Qe е Qe 8 Qe е Qe е Qe е
030X15
ХЮ’1 ХЮ'1 Х10"1 ХЮ’1 ХЮ"1 ХЮ"1 X 10"1
ОДО 5,00 1,0 3,39 0,969 3,05 0,963 2,32 0,944 1,79 0,939 1,40 0,938 1,11 0,937
0,15 4,95 0,989 3,10 0,886 2,74 0,865 2,07 0,842 1,61 0,844 1,24 0,831 0,985 0,832
0,20 4,71 0,942 2,68 0,766 2,36 0,745 1,76 0,716 1,37 0,718 1,06 0,710 0,846 0,714
0,30 3,63 0,726 1,87 0,534 1,65 0,521 1,22 0,496 0,923 0,484 0,728 0,488 0,580 0,490
0,40 3,01 0,602 1,49 0,426 1,31 0,413 0,968 0,394 0,732 0,384 0,573 0,384 0,459 0,388
0,50 2,60 0,520 1,26 0,360 1,10 0,347 0,810 0,330 0,622 0,326 0,480 0,322 0,382 0,323
0,60 2,38 0,476 1,13 0,323 0,989 0,312 0,729 0,297 0,561 0,294 0,434 0,289 0,342 0,292
0,80 2,09 0,418 0,977 0,279 0,849 0,268 0,626 0,255 0,478 0,251 0,370 0,248 0,295 0,249
1,0 1,89 0,378 0,876 0,250 0,762 0,240 0,560 0,228 0,427 0,224 . 0,329 0,220 0,261 0,222
1,5 1,60 0,320 0,732 0,209 0,631 0,199 0,461 0,188 0,359 0,188 0,270 0,181 0,220 0,186
2,0 1,48 0,296 0,662 0,189 0,567 0,179 0,414 0,168 0,320 0,168 0,243 0,163 0,196 0,166
3,0 1,38 0,276 0,605 0,173 0,524 0,165 0,383 0,156 0,291 0,153 0,225 0,151 0,179 0,152
4,0 1,35 0,269 0,590 0,169 0,512 0,162 0,373 0,152 0,283 0,148 0,220 0,147 0,176 0,149
5,0 1,36 0,272 0,592 0,169 0,515 0,163 0,375 0,153 0,285 0,149 0,220 0,147 0,177 0,149
6,0 1,37 0,274 0,600 0,172 0,520 0,164 0,380 0,155 0,289 0,152 0,222 0,149 0,180 0,152
8,0 1,40 0,280 0,621 0,178 0,536 0,169 0,390 0,159 0,300 0,157 0,230 0,154 0,185 0,156
Продолжение табл. Ш. 4
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
2,36 3,54 4,72 7,09 11,8 17,7 23,6
Qe е Qe е Qe е Qe е Qe е Qe е Qe е
030X15
ХЮ’2 Х10’2 хю'2 хю"2 ХЮ"3 ХЮ"3 хю"4
0,10 7,33 0,941 3,76 0,951 2,25 0,959 1,05 0,971 3,93 0,982 1,78 0,986 9,90 0,990
0,15 6,54 0,840 3,44 0,870 2,09 0,891 0,980 0,916 3,77 0,942 1,72 0,950 9,58 0,958
0,20 5,67 0,728 2,98 0,753 1,82 0,776 0,880 0,811 3,38 0,845 1,56 0,863 8,79 0,879
0,30 3,86 0,496 2,09 0,528 1,28 0,546 0,624 0,584 2,49 0,622 1,15 0,636 6,49 0,649
0,40 3,06 0,393 1,64 0,415 1,03 0,439 0,500 0,466 1,98 0,494 0,922 0,507 5,19 0,519
0,50 2,60 0,334 1,39 0,351 0,868 0,370 0,423 0,394 1,67 0,417 0,773 0,424 4,30 0,430
0,60 2,33 0,299 1,26 0,319 0,780 0,333 0,380 0,355 1,50 0,375 0,698 0,383 3,91 0,391
0,80 1,98 0,254 1,08 0,273 0,673 0,287 0,354 0,304 1,28 0,320 0,654 0,329 3,38 0,338
1,0 1,78 0,228 0,963 0,243 0,595 0,254 0,290 0,271 1,15 0,287 0,537 0,295 3,02 0,302
1,5 1,48 0,190 0,799 0,202 0,493 0,210 0,244 0,226 0,960 0,239 0,446 0,445 2,51 0,251
2,0 1,33 0,171 4,724 0,183 0,450 0,192 0,221 0,204 0,868 0,217 0,405 0,222 2,26 0,226
3,0 1,24 0,159 0,660 0,167 0,417 0,178 0,203 0,188 0,789 0,197 0,376 0,202 2,07 0,207
4,0 1,21 0,155 0,643 0,163 0,408 0,174 0,200 0,183 0,770 0,192 0,367 0,197 2,02 0,202
5,0. 1,22 0,157 0,645 0,163 0,410 0,175 0,200 0,184 0,772 0,193 0,370 0,198 2,03 0,203
6,0 1,23 0,158 0,654 0,165 0,413 0,176 0,201 0,185 0,781 0,195 0,372 0,200 2,06 0,206
8,0 1,26 0,162 0,676 0,171 0,425 0,181 0,210 0,191 0,810 0,202 0,384 0,207 2,12 0,212
Продолжение табл. П1. 4
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, 0,0 0,63 0,79 1,18 1,58 1,97 2,36
Мэв Qe е Qe е Qe е Qe е Qe е Qe е Qe е
040X20
ХЮ-1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 хЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,00 1,0 3,42 0,978 3,08 0,972 2,35 0,956 1,82 0,954 1,42 0,952 1,13 0,952
0,15 4,98 0,996 3,22 0,921 2,86 0,903 2,16 0,879 1,67 0,876 1,30 0,871 1,04 0,878
0,20 4,84 0,968 2,87 0,820 2,52 0,795 1,91 0,777 1,47 0,771 1,13 0,757 0,906 0,765
0,30 4,15 0,830 2,24 0,640 1,98 0,625 1,45 0,590 1,12 0,587 0,877 0,588 0,700 0,591
0,40 3,51 0,702 1,80 0,515 1,58 0,499 1,17 0,476 0,887 0,465 0,696 0,466 0,561 0,478
0,50 3,11 0,622 1,55 0,443 1,36 0,429 1,01 0,411 0,762 0,400 0,599 0,401 0,480 0,405
0,60 2,85 0,570 1,40 0,400 1,24 0,391 0,903 0,367 0,691 0,362 0,537 0,360 0,430 0,363
0,80 2,51 0,502 1,21 0,346 1,06 0,335 0,780 0,317 0,600 0,315 0,463 0,310 0,368 0,311
1,0 2,32 0,464 1,10 0,314 0,963 0,304 0,707 0,288 0,544 0,285 0,422 0,283 0,332 0,280
1,5 1,99 0,398 0,924 0,264 0,804 0,254 0,593 0,241 0,451 0,236 0,350 0,235 0,279 0,236
2,0 1,82 0,364 0,840 0,240 0,732 0,231 0,536 0,218 0,410 0,215 0,315 0,211 0,250 0,214
3,0 1,70 0,340 0,779 0,223 0,675 0,213 0,494 0,201 0,379 0,199 0,290 0,194 0,232 0,196
4,0 1,66 0,332 0,762 0,218 0,660 0,208 0,482 ' 0,196 0,371 0,195 0,283 0,190 0,229 0,193
5,0 1,66 0,332 0,764 0,218 0,661 0,209 0,483 0,197 0,372 0,195 0,284 0,190 0,229 0,193
6,0 1,68 0,336 0,770 0,220 0,669 0,211 0,489 0,199 0,375 0,197 0,288 0,193 0,230 0,194
8,0 1,73 0,346 0,791 0,226 0,688 0,217 0,502 0,204 0,388 0,203 0,297 0,199 0,238 0,201
Продолжение табл. П1. 4
Расстояние источник — кристалл, с.м
Энергия у-лучей, Мэв 3,15 4,72 6,30 9,45 15,8 23,6 31,6
Q8 8 □ 8 8 Q8 8 Q8 8 Q8 8 Q8 8 Qe 8
040X20
ХЮ’2 ХЮ"2 ХЮ"2 ХЮ"2 ХЮ"3 ХЮ"3 ХЮ"4
0,10 7,42 0,954 3,80 0,961 2,27 0,968 1,06 0,977 3,95 0,986 1,79 0,990 9,94 0,994
0,15 6,83 0,877 3,56 0,900 2,15 0,917 1,01 0,931 3,84 0,960 1,74 0,967 9,76 0,978
0,20 6,07 0,779 3,19 0,807 1,96 0,836 0,927 0,854 3,59 0,898 1,65 0,917 9,19 0,919
0,30 4,74 0,608 2,49 0,630 1,53 0,652 0,749 0,690 2,88 0,720 1,34 0,744 7,51 0,751
0,40 3,70 0,475 2,00 0,506 1,23 0,525 0,600 0,553 2,39 0,598 1,11 0,617 6,28 0,628
0,50 3,18 0,408 1,71 0,432 1,07 0,456 0,520 0,479 2,06 0,515 0,960 0,533 5,43 0,543
0,60 2,89 0,371 1,55 0,392 0,963 0,411 0,471 0,434 1,86 0,465 0,862 0,479 4,85 0,485
0,80 2,50 0,321 1,34 0,339 0,834 0,356 0,408 0,376 1,60 0,400 0,743 0,413 4,13 0,415
1,0 2,17 0,282 1,22 0,308 0,757 0,323 0,369 0,340 1,45 0,362 0,679 0,377 3,82 0,382
1,5 1,88 0,241 1,02 0,258 0,633 0,270 0,309 0,285 1,22 0,305 0,567 0,315 3,18 0,318
2,0 1,71 0,220 0,923 0,233 0,572 0,244 0,280 0,258 1,11 0,278 0,514 0,286 2,90 0,290
3,0 1,58 0,203 0,852 0,215 0,528 0,225 0,271 0,250 1,02 0,255 0,473 0,263 2,69 0,269
4,0 1,54 0,198 0,834 0,211 0,514 0,219 0,255 0,235 1,00 0,250 0,464 0,258 2,64 0,264
5,0 1,54 0,198 0,837 0,212 0,518 0,221 0,255 0,235 1,00 0,250 0,465 0,258 2,64 0,264
6,0 1,56 0,200 0,843 0,213 0,521 0,222 0,257 0,237 1,01 0,252 0,470 0,261 2,66 0,266,
8,0 1,61 0,207 0,868 0,219 0,533 0,227 0,263 0,242 1,04 0,260 0,482 0,268 2,74 0,274
Продолжение табл. П1. 4
. Вартанов и П. С. Самойлов
Энергия Y-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 0,63 0,У9 1,18 1,58 1,97 2,36
Qe е Qe s Q8 е Qe е Qe е Qe е Qe е
040X40
ХЮ’1 X 10"1 ХЮ"1 X 10"1 ХЮ"1 ХЮ’1 X 10"1
0,1 5,0 1,0 3,42 0,978 3,08 0,972 2,37 0,964 1,80 0,944 1,42 0,951 1,13 0,954
0,15 5,0 1,0 3,28 0,938 2,93 0,925 2,21 0,899 1,71 0,897 1,33 0,890 1,05 0,891
0,20 4,88 0,976 2,92 0,835 2,58 0,814 1,93 0,785 1,47 0,771 1,16 0,777 0,923 0,780
0,30 4,30 0,860 2,38 0,680 2,18 0,688 1,56 0,665 1,25 0,635 0,940 0,630 0,758 0,640
0,40 3,64 0,728 1,93 0,551 1,70 0,536 1,28 0,521 0,990 0,519 0,785 0,526 0,625 0,528
0,50 3,36 0,672 1,76 0,503 1,57 0,496 1,17 0,476 0,904 0,472 0,703 0,472 0,569 0,481
0,60 3,02 0,604 1,59 0,455 1,41 0,445 1,05 0,427 0,810 0,425 0,640 0,429 0,520 0,439
0,80 2,72 0,544 1,41 0,403 1,23 0,388 0,918 0,374 0,712 0,373 0,572 0,383 0,469 0,396
1,0 2,48 0,496 1,27 0,363 1,12 0.353 0,835 0,340 0,650 0,341 0,518 0,347 0,415 0,351
1,5 1,98 0,396 1,00 0,286 0,875 0,276 0,660 0,269 0,510 0,267 0,408 0,273 0,335 0,283
2,0 1,96 0,392 0,988 0,282 0,863 0,272 0.652 0,265 0,502 0,263 0,401 0,269 0,330 0,279
3,0 1,83 0,336 0,910 0,260 0,800 0,252 0,608 0,247 0,470 0,246 0,377 0,253 0,310 0,262
4,0 1,80 0,360 0,893 0,255 0,787 0,248 0,595 0,244 0,463 0,243 0,369 0,247 0,300 0,253
5,0 1,81 0,362 0,900 0,257 0,790 0,249 0,600 0,244 0,466 0,244 0,371 0,249 0,303 0,256
6,0 1,82 0,364 0,904 0,258 0,793 0,250 0,603 0,245 0,468 0,245 0,373 0,250 0,306 0,258
8,0 1,86 0,372 0,927 0,265 0,816 0,258 0,620 0,252 0,480 0,252 0,382 0,256 0,312 0,264
Продолжение табл. П I. 4
Энергия Y-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
3,15 4,72 6,30 9,45 15,8 23,6 31,5
Й8 8 йе е Й8 8 * йе е йе 8 Й8 8 йе 8
040X40
X Ю"2 ХЮ-2 ХЮ’2 ХЮ-2 ХЮ’3 X IO’3 ХЮ’4
0,1 7,45 0,956 3,82 0,966 2,27 0,968 1,06 0,977 3,95 0,987 1,79 0,994 9,94 0,995
0,15 6,94 0,894 3,60 0,910 2,15 0,917 1,02 0,940 3,85 0,962 1,75 0,972 9,80 0,980
0,20 6,16 0,791 3,28 0,829 1,99 0,849 0,963 0,888 3,71 0,927 1,71 0,950 9,58 0,958
0,30 5,12 0,657 2,79 0,705 1,73 0,738 0,856 0,789 3,38 0,845 1,59 0,883 8,96 0,896
0,40 4,26 0,547 2,36 0,597 1,50 0,640 0,750 0,691 3,00 0,750 1,43 0,794 8,08 0,808
0,50 3,94 0,506 2,05 0,518 1,36 0,580 0,655 0,604 2,77 0,692 1,32 Ь,733 7,52 0,752
0,60 3,58 0,460 1,98 0,501 1,25 0,533 0,640 0,590 2,57 0,642 1,22 0,678 6,98 0,698
0,80 3,18 0,408 1,77 0,448 1,12 0,478 0,580 0,534 2,30 0,575 1,10 0,611 6,26 0,626
1,0 2,85 0,366 1,62 0,410 1,03 0,439 0,530 0,488, 2,14 0,535 1,01 0,561 5,82 0,582
1,5 2,30 0,295 1,29 0,326 0,835 • 0,356 0,423 0,390 1,74 0,435 0,826 0,459 4,76 0,476
2,0 2,26 0,290 4,27 0,321 0,822 0,351 0,420 0,387 1,72 0,430 0,818 0,454 4,70 0,470
3,0 2,12 0,272 1,19 0,301 0,770 0,328 0,393 0,362 1,61 0,402 0,768 0,427 4,40 0,440
4,0 2,08 0,267 1,17 0,296 0,755 0,322 0,387 0,357 1,58 0,395 0,750 0,417 4,32 0,432
5,0 2,10 0,270 1,18 0,298 0,760 0,324 0,390 0,359 1,59 0,397 0,758 0,421 4,36 0,436
6,0 2,11 0,271 1,18 0,298 0,764 0,326 0,391 0,360 1,60 0,400 0,760 0,422 4,37 0,437
8,0 2,16 0,277 1,21 0,306 0,784 0,334 0,400 0,369 1,63 0,407 0,780 0,433 •4,48 0,448
Продолжение табл. П 1. 4
«- Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 0,94 1,18 1,77 2,36 2,95 3,54
□ 8 8 □ 8 8 йе 8 йе е йе е йе е йе е
0бохзо
xio-1 ХЮ'1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ"1
0,10 5,0 1,0 3,45 0,986 3,12 0,985 2,40 0,977 1,85 0,973 1,45 0,972 1,15 0,972
0,15 5,0 1,0 3,33 0,952 2,99 0,944 2,26 0,920 1,75 0,918 1,36 0,911 1,09 0,916
0,20 4,94 0,988 3,10 0,886 2,75 0,868 2,17 0,883 1,61 0,844 1,24 0,831 0,991 0,833
0,30 4,68 0,936 2,65 0,758 2,34 0,739 1,74 0,708 1,34 0,703 1,04 0,697 0,836 0,703
0,40 4,21 0,842 2,28 0,652 2,02 0,638 1,47 0,600 1,14 0,599 0,898 0,600 0,715 0,601
0,50 3,81 0,762 2,00 0,572 1,76 0,555 1,29 0,525 0,983 0,519 0,779 0,520 0,621 0,522
0,60 3,50 0,700 1,79 0,512 1,59 0,602 1,17 0,475 0,891 0,469 0,700 0,469 0,561 0,472
0,80 3,22 0,644 1,62 0,463 1,43 0,451 1,05 0,427 0,799 0,419 0,625 0,419 0,502 0,422
1,0 3,00 0,600 1,48 0,423 1,31 0,413 0,964 0,392 0,734 0,385 0,570 0,382 0,460 0,387
1,5 2,60 0,520 1,26 0,360 1,10 0,347 0,809 0,329 0,622 0,326 0,480 0,322 0,383 0,322
2,0 2,41 0,482 1,16 0,332 1,01 0,319 0,742 0,302 0,570 0,299 0,443 0,297 0,349 0,295
3,0 2,29 0,458 1,09 0,312 0,947 0,299 0,700 0,285 0,537 0,282 0,418 0,280 0,330 0,279
4,0 2,24 0,448 1,06 0,303 0,919 0,290 0,679 0,276 0,521 0,273 0,404 0,271 0,320 0,269
5,0 2,24 0,448 1,06 0,303 0,919 0,290 0,679 0,276 0,521 0,273 0,404 0,271 0,320 0,269
6,0 2,26 0,452 1,07 0,306 0,928 0,293 0,686 0,279 0,528 0,277 0,409 0,274 0,321 0,270
8,0 2,31 0,462 1,10 0,314 0,957 0,302 0,705 0,287 0,539 0,283 0,419 0,281 0,332 0,279
□> сэ
Продолжение табл. П I. 4
Энергия у-лучей, Расстояние источник — кристалл, см
4,72 7,09 9,45 14.2 23,6 35,4 47,2
□ 8 8 Qe 8 Й8 8 Qe 8 Qe 8 Qe 8 Q8 е
. 0вохзо.
Х10'2 ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ-2 ХЮ’3 ХЮ"3 ХЮ"4
0,10 7,54 0,968 3,84 0,971 2,30 0,981 1,07 0,986 3,97 0,992 1,79 0,994 9,96 0,996
0,15 7,14 0,918 3,69 0,933 2,21 . 0,942 1,04 0,959 3,90 0,975 1,77 0,983 9,86 0,986
0,20 6,56 0,842 3,44 0,870 2,10 0,896 0,982 0,905 3,77 0,942 1,72 0,956 9,58 0,958
0,30 5,64 0,724 2,95 0,746 1,81 0,772 0,871 0,803 3,34 0,835 1,54 0,856 8,71 0,871
0,40 4,83 0,620 2,54 0,642 1,55 0,661 0,760 0,700 2,93 0,732 1,37 0,761 7,67 0,767
0,50 4,17 0,535 2,22 0,561 1,36 0,580 0,664 0,612 2,63 0,657 1,21 0,672 6,84 0,684
0,60 3,71 0,476 2,00 0,506 1,24 0,529 0,602 0,555 2,40 0,600 1,11 0,617 6,30 0,630
0,80 3,31 0,425 1,78 0,450 1,11 0,473 0,543 0,500 2,15 0,538 1,00 0,556 5,69 0,569
1,0 3,05 0,391 1,63 0,412 1,02 0,435 0,499 0,460 1,97 0,492 0,920 0,511 5,17 0,517
1,5 2,60 0,334 1,39 0,351 0,866 0,369 0,424 0,391 1,66 0,415 0,770 0,428 4,29 0,429
2,0 2,38 0,305 1,28 0,324 0,795 0,339 0,389 0,359 1,52 0,380 0,708 0,393 3,96 0,396
3,0 2,24 0,288 1,21 0,306 0,750 0,320 0,365 0,336 1,44 0,360 0,669 0,372 3,77 0,377
4,0 2,17 0,278 1J7 0,296 0,728 0,310 0,353 0,325 1,39 0,348 0,652 0,362 3,66 0,366
5,0 2,17 0,278 1,17 0,296 0,728 0,310 0,353 0,325 1,39 0,348 0,652 0,362 3,66 0,366
6,0 2,19 0,281 1,18 0,298 0,734 0,313 0,358 0,330 1,41 0,352 0,658 0,366 3,69 0,369
8,0 2,25 0,289 1,21 0,306 0,751 0,320 0,366 0,337 1,45 0,362 1 0,673 0,374 3,81 0,381
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 0,63 0,79* 1,18 1,57 1,97 2,36
Qe е Qe е Qe е Qe e Qe e Qe e Qe e
060X40
ХЮ’1 ХЮ'1 X 10'1 X 10’1 X10’1 X 10’1 X10’1
0,10 5,00 1,0 3,94 t 0,992 3,69 0,989 3,10 0,978 2,61 0,975 2,20 0,974 1,85 0,970
0,15 5,00 1,0 3,83 0,964 3,57 0,957 2,98 0,940 2,48 0,927 2,07 0,917 1,74 0,913
0,20 4,98 0,996 3,64 0,916 3,38 0,906 2,78 0,877 2,31 0,863 1,91 0,846 1,61 0,844
0,30 4,70 0,940 3,21 0,808 2,94 0,788 2,38 0,751 1,96 0,732 1,63 0,722 1,37 0,719
0,40 4,21 0,842 2,77 0,697 2,53 0,678 2,03 0,641 1,66 0,620 1,38 0,611 1,16 0,608
0,50 3,86 1 0,772 2,50 0,629 2,28 0,611 1,83 0,578 1,49 0,557 1,23 0,546 1,04 0,546
0,60 3,66 0,732 2,33 0,587 2,12 0,568 1,70 0,537 1,39 0,519 1,15 0,509 0,970 0,509
0,80 3,30 0,660 2,07 ; 0,521 1,88 0,504 1,50 0,473 1,23 0,460 1,03 0,456 0,868 0,455
1,0 3,07 0,614 1,90 0,478 1,73 0,464 1,38 0,436 1,13 0,422 0,950 0,421 0,787 0,413
1,5 2,69 0,538 1,64 0,413 1,48 0,397 1,19 0,376 0,975 0,364 0,810 0,359 0,685 0,359
2,0 2,50 0,500 1,53 0,385 1,38 0,370 1,10 0,347 0,902 0,337 0,750 0,332 0,623 0,327
3,0 2,34 0,468 1,42 0,357 1,29 0,346 1,03 0,325 0,843 0,315 0,694 0,307 0,578 0,303
4,0 2,30 0,460 1,38 0,347 1,27 0,340 1,01 0,319 0,830 0,310 0,682 0,302 0,566 0,297
5,0 2,30 0,460 1,38 0,347 1,27 0,340 1,01 0,319 0,830 0,310 0,682 0,302 0,566 0,297
6,0 2,32 0,464 1,40 0,352 1,28 0,343 1,02 0,322 0,836 0,312 0 689 0,305> 0,571 0,300
8,0 2,37 0,474 1,44 0 362 1,31 0,351 1,04 0,328 0,854 0,319 0,703 0,311 0,584 0,306
Продолжение табл. П 1. 4
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 3,15 4,72 6,30 9,45 15,8 23,6 31,6
Яб е Я8 8 Й8 8 Я 8 8 Я8 8 Я8 8 Яе 8
0,10 Х10’1 1,33 0,965 ХЮ"2 7,53 0,967 ХЮ’2 4,72 060 0,970 Х40* ХЮ"2 2,30 0,979 ХЮ"3 8,74 0,988 ХЮ"3 3,96 0,990 ХЮ"3 2,24 0,996
0,15 1,26 0,914 7,10 0,916 4,60 0,925 2,20 0,936 8,52 0,963 3,90 0,975 2,20 0,978
0,20 1,16 0,842 6,60 0,847 4,21 0,865 2,00 0,851 8,22 0,929 3,79 0,948 2,16 0,960
0,30 0,986 0,719 5,70 0,732 3,68 0,756 1,87 0,796 7,52 0,850 3,53 0,882 2,02 0,898
0,40 0,847 0,615 4,92 0,632 3,20 0,658 1,65 0,702 6,58 0,744 3,16 0,790 1,81 0,804
0,50 0,762 0,553 4,44 0,570 2,91 0,598 . 1,51 0,643 6,04 0,682 2,90 0,725 1,67 0,742
0,60 0,702 0,509 4,13 0,530 2,79 0,573 1,40 0,596 5,72 0,646 2,72 0,680 1,57 0,698
0,80 0,620 0,450 3,67 0,471 2,41 0,495 1,26 0,536 5,13 0,580 2,44 0,610 1,41 0,627
.1,0 0,573 0,416 3,39 0,435 2,22 0,456 1,16 0,494 4,76 0,538 2,27 0,568 1,31 0,582
1,5 1 0,492 0,357 2,91 0,374 1,92 0,395 1,01 0,430 4,16 0,470 1,98 0,495 1,15 0,511
2,0 0,457 0,332 2,72 0,349 1,79 0,368 0,938 0,399 3,87 0,437 1,84 0,460 1,06 0,471
3,0 0,428 0,311 2,53 0,325 1,67 0,343 0,862 0,367 3,60 0,407 1,72 0,430 0,990 0,440
4,0 1 0,420 0,305 1 2,48 0,318 1,64 0,337 0,850 0,362 3,53 0,399 1,69 0,422 0,975 0,433
5,0 0,420 0,305 2,48 0,318 1,64 0,337 0,850 0,362 3,53 0,399 1,69 0,422 0,975 0,433
6,0 0,422 0,306 2,50 0,321 1,66 0,341 0,860 0,366 3,57 0,403 1,70 0,425 0,980 0,436
8,0 0,431 0,313 2,57 0,330 1,70 0,349 0,878 0,374 3,65 0,412 1,74 0,435 1,00 0,444
Энергия у-лучей, Мэв 0,0 0,94 и
Й8 е Й8 8 Q8
ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,0 1,0 3,44 0,984 3,10
0,15 5,0 1,0 3,43 0,981 3,09
0,20 4,96 0,992 3,13 0,895 2,77
0,30 4,74 0,948 2,74 0,783 2,43
0,40 4,34 0,868 2,41 0,689 2,12
0,50 3,96 0,792 2,15 0,615 1,89
0,60 3,68 0,736 1,97 0,563 1,74
0,80 3,36 0,672 1,77 0,506 1,57
1,0 3,16 0,632 1,65 0,472 1,46
1,5 2,76 0,552 1,44 0,412 1,27
2,0 2,58 0,516 1,33 0,380 1,22
3,0 2,44 0,488 1,26 0,360 1,11
4,0 2,38 0,476 1,22 0,349 1,07
5,0 2,40 0,480 1,23 0,352 1,08
6,0 2,42 0,484 1,24 0,354 1,09
8,0 2,48 0,496 1,27 0,363 1,12
О
Продолжение табл. П 1. 4
Расстояние источник — кристалл, см
8 1,77 2,36 2,95 3,54
8 йе 8 Й8 8 йе 8 Й8 8
.060X60
ХЮ"1 X 10’1 ХЮ’1 X 10’1
0,978 2,39 0,973 1,81 0,949 1,44 0,965 1,14 0,963
0,975 2,38 0,968 1,80 0,944 1,43 0,958 1,13 0,954
0,874 2,08 0,846 1,59 0,834 1,25 0,838 0,998 0,843
0,767 1,80 0,732 1,38 0,724 1,08 0,724 0,866 0,731
0,669 1,59 0,647 1,21 0,634 0,950 0,637 0,767 0,648
0,596 1,41 0,574 1,09 0,572 0,859 0,576 0,691 0,584
0,549 1,31 0,533 1,02 0,535 0,797 0,534 0,642 0,542
0,496 1,17 0,476 0,911 0,478 0,718 0,481 0,572 0,483
0,461 1,09 0,444 0,844 0,443 0,667 0,447 0,540 0,456
0,401 0,940 0,383 0,730 0,383 0,583 0,391 0,470 0,397
0,385 0,868 0,353 0,678 0,356 0,540 0,362 0,433 0,366
0,350 0,822 0,334 0,639 0,335 0,511 0,342 0,411 0,347
0,338 0,801 0,326 0,623 0,327 0,498 0,334 0,399 0,337
0,341 0,805 0,328 0,626 0,328 0,500 0,335 0,401 0,339
0,344 0,812 0,330 0,632 0,331 0,503 0,337 0,404 0,341
0,353 0,834 0,339 0,650 0,341 0,516 0,346 0,416 0,351
Продолжение табл. П I. 4
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
4,72 7,09 9,45 14,17 23,62 35,43 47,24
йе 8 йе е йе е , йе е йе е йе е йе е
060X60
ХЮ"2 ХЮ’2 Х10’2 хю’2 ХЮ’3 ХЮ’3 X 10’4
0,10 7,54 0,968 3,85 0,976 2,29 0,977 1,07 0,986 3,96 0,989 1,79 0,994 9,95 0,995
0,15 7,52 0,965 3,85 0,973 2,28 0,972 1,06 0,977 3,95 0,987 1,78 0,989 9,94 0,994
0,20 6,62 0,850 3,47 0,877 2,09 0,891 1,00 0,922 3,80 0,950 1,74 0,967 9,74 0,974
0,30 5,82 0,747 3,12 0,789 1,92 0,819 0,931 0,858 3,62 0,905 1,68 0,933 9,42 0,942
0,40 5,19 0,666 2,82 0,713 1,74 0,742 0,861 0,794 3,41 0,852 1,60 0,889 9,00 0,900
0,50 4,69 0,602 2,57 0,650 1,62 0,691 0,802 0,739 3,21 0,802 1,52 0,844 8,56 0,856
0,60 4,35 0,558 2,40 0,607 1,52 0,648 0,767 0,707 3,04 0,760 1,45 0,806 8,18 0,818
0,80 3,94 0,506 2,18 0,551 1,39 0,593 0,700 0,645 2,80 0,699 1,34 0,744 7,62 0,762
1,0 3,71 0,476 2,06 0,521 1,30 0,554 0,665 0,613 2,65 0,662 1,26 0,699 7,20 0,720
1,5 3,26 0,418 1,81 0,458 1,14 0,486 0,587 0,541 2,37 0,592 1,14 0,633 6,41 0,641
2,0 3,02 0,388 1,68 0,425 1,07 0,456 0,548 0,505 2,22 0,555 1,05 0,583 6,02 0,602
3,0 2,86 0,367 1,60 0,404 1,02 0,435 0,521 0,480 2,11 0,527 0,998 0,554 5,74 0,574
4,0 2,78 0,357 1,55 0,392 0,993 0,423 0,507 0,467 2,07 0,517 0,972 0,539 5,62 0,562
5,0 2,80 0,359 1,56 0,394 0,998 0,426 0,510 0,470 2,08 0,520 0,979 0,544 5,64 0,564
6,0 2,82 0,362 1,58 0,399 1,00 0,426 0,513 0,473 2,09 .0,522 0,987 0,548 5,66 0,566
8,0 2,89 0,371 1,62 0,410 1,03 0,439 0,529 0,488 2,14 0,535 1,01 0,561 5,81 0,581
Продолжение табл. П1. 4
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 1,26 1,58 2,36 3,15 3,94 4,73
Qe | е Йе е. йе е йе е йе е йе е йе е
0 80x40
ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ"1 ХЮ"1 ХЮ"1 X Ю"1 ХЮ"1
ОДО 5,00 1,0 3,46 0,989 3,13 0,988 2,41 0,981 1,86 0,978 1,46 0,976 1,16 0,980
0,15 5,00 1,0 3,38 0,966 3,04 0,959 2,30 0,936 1,78 0,934 1,39 0,931 1Д1 0,938
0,20 4,98 0,996 3,22 0,921 2,87 0,906 2,16 0,879 1,68 0,881 1,30 0,871 1,04 0,878
0,30 4,82 0,964 2,84 0,812 2,50 0,789 1,89 0,769 1,46 0,766 1Д2 0,750 0,899 0,759
0,40 4,61 0,922 2,58 , 0,738 2,28 0,720 1,68 0,684 1,31 0,687 1,02 0,683 0,810 0,684
0,50 4,30 0,860 2,35 0,672 2,08 0,656 1,51 0,616 1Д7 0,614 0,919 0,614 0,733 0,619
0,60 4,07 0,814 2,17 0,620 1,92 0,606 1,40 0,570 1,08 0,568 0,848 0,566 0,680 0,574
0,80 3,70 0,740 1,93 0,552 1,70 0,537 1,25 0,509 0,947 0,499 0,751 0,498 0,600 0,507
1,0 3,43 0,686 1,75 0,500 1,55 0,489 1Д4 0,464 0,863 0,458 0,680 0,456 0,548 0,463
1,5 3,10 0,620 1,54 0,440 1,36 0,429 1,00 0,407 0,760 0,402 0,597 0,400 0,479 0,405
2,0 2,89 0,578 1,43 0,409 1,25 0,394 0,918 0,374 0,702 0,368 0,544 0,364 0,437 0,369
3,0 2,71 0,542 1,32 0,377 1,16 0,366 0,850 0,346 0,650 0,341 0,501 0,336 0,402 0,340
4,0 2,65 0,530 1,29 0,369 1ДЗ 0,357 0,829 0.337 0,636 0,334 0,490 0,328 0,394 0,333
5,0 2,65 0,530 1,29 0,369 1,13 0,357 0,831 0,338 0,638 0,335 0,492 0,330 0,395 0,334
6,0 2,67 0,534 1,31 0,375 1,15 0,363 0,840 0,342 0,645 . 0,338 0,496 0,332 0,399 0,337
8,0 2,73 0,546 1,34 0,383 1,18 0,372 0,861 0,350 0,660 0,346 0,508 0,340 0,410 0,346
Продолжение табл. П1.4
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
6,30 9,45 12,6 18,9 31,5 47,3 63,0
28 1 8 Qe 8 Qe 1 8 Qe £ Qe е Qe е Qe е
080X40
ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ"2 ХЮ’2 ХЮ"3 X 10’3 ХЮ’4
0,10 7,61 0,976 3,86 0,974 2,31 0,987 1,07 0,991 3,98 0,995 1,79 0,996 9,98 0,998
0,15 7,29 0,935 3,75 0,946 2,24 0,957 1,05 0,972 3,92 0,980 1,78 0,985 9,90 0,990
0,20 6,84 0,878 3,57 0,900 2,16 0,923 1,01 0,935 3,84 0,960 1,75 0,968 9,77 0,977
0,30 6,01 0,772 3,16 0,797 1,94 0,829 0,922 0,854 3,56 0,890 1,64 0,902 9,14 0,914
0,40 5,50 0,706 2,87 0,724 1,77 0,756 0,851 0,788 3,26 0,815 1,51 0,835 8,56 0,856
0,50 4,98 0,639 2,60 0,656 1,60 0,684 0,784 0,726 3,00 0,750 1,40 0,768 7,86 0,786
0,60 4,58 0,588 2,41 0,608 1,48 0,632 0,723 0,669 2,81 0,702 1,31 0,717 7,31 0,731
0,80 3,99 0,512 2,14 0,540 1,31 0,560 0,641 0,594 2,55 0,638 1,18 0,651 6,65 0,665
1,0 3,61 0,463 1,94 0,489 1,20 0,513 0,587 0,544 2,33 0,582 1,08 0,598 6,14 0,614
1,5 3,16 0,406 1,70 0,429 1,07 0,457 0,518 0,480 2,05 0,512 0,956 0,527 5,41 0,541
2,0 2,92 0,375 1,57 0,396 0,979 0,418 0,480 0,444 1,89 0,472 0,880 0,483 4,94 0,494
3,0 2,73 0,350 1,46 0,368 0,913 0,390 0,451 0,418 1,75 0,438 0,814 0,445 4,52 0,452
4,0 2,66 0,341 1,43 > 0,361 0,888 0,379 0,435 0,403 1,71 0,428 0,793 0,434 4,41 0,441
5,0 ' 2,67 0,343 1,43 0,361 0,890 0,380 0,437 0,405 1,7.1 0,428 0,795 0,435 4,42 0,442
6,0 2,69 0,345 1,44 0,363 0,900 0,385 0,440 0,407 1,73 0,432 0,803 0,439 4,43 0,446
8,0 2,76 0,354 1,48 0,373 0,926 0,396 0,452 0,419 1,78 0,445 0,826 0,452 4,59 0,459
Продолжение табл. П1. 4
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник—кристалл, см
0,0 1,26 1,57 2,36 3,15 3,94 4,72
Qe е Qe е Qe е Qe | е Qe е Qe | е Qe е
080X80
Х10’1 ХЮ’1' ХЮ’1 X 10"1 X 10"1 X 10’1 X 10’1
0,10 5,00 1,0 3,46 0,989 3,12 0,985 2,42 0,985 1,81 0,949 1,46 0,978 1,16 0,980
0,15 5,00 1,0 3,38 0,966 3,05 0,963 2,32 0,944 1,78 0,932 1,39 0,934 1,11 0,938
0,20 5,00 1,0 3,23 0,924 2,90 0,915 2,21 0,899 1,71 0,893 1,33 0,894 1,06 0,895
0,30 4,96 0,992 2,91 0,832 2,58 0,814 1,93 0,785 1,47 0,771 1,16 0,777 0,923 0,780
0,40 4,70 0,940 2,69 0,769 2,37 0,748 1,77 0,720 1,35 0,708 1,06 0,710 0,848 0,716
0,50 4,44 0,888 2,48 0,709 2,18 0,688 1,63 0,663 1,25 0,655 0,978 0,655 0,784 0,662
0,60 4,22 0,844 2,32 0,663 2,03 0,641 1,53 0,623 1,17 0,611 0,912 0,614 0,740 0,625
0,80 3,88 0,776 2,08 0,595 1,83 0,578 1,37 0,557 1,06 0,556 0,831 0,557 0,623 0,566
1,0 3,62 0,724 1,92 0,549 1,73 0,546 1,27 0,519 0,990 0,516 0,780 0,523 0,625 0,528
1,5 3,26 0,652 1,71 0,489 1,51 0,477 1,13 0,460 0,875 0,459 0,692 0,464 0,556 0,470
2,0 3,10 0,620 1,60 0,457 1,42 0,448 1,06 0,431 0,820 0,430 0,651 0,436 0,524 0,443
3,0 2,91 0,582 1,51 0,432 1,33 0,420 0,990 0,403 0,770 0,402 0,612 0,410 0,492 0,416
4,0 2,84 0,568 1,47 0,420 1,30 0,410 0,965 0,393 0,745 0,391 0,598 0,401 0,480 0,405
5,0 2,86 0,572 1,49 0,426 1,31 0,413 0,975 0,399 0,760 0,398 0,603 0,404 0,485 0,410
6,0 2Ж 0,580 1,50 0,429 1,32 0,417 0,985 0,402 0,765 0,401 0,610 0,409 0,490 0,414
8,0 2,97 0,594 1,54 0,440 - 1,37 0,432 1,01 0,414 0,785 0,412 0,623 0,417 0,500 0,422
Продолжение табл. П1. 4
to
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
6,30 9,45 12,6 18,9 31,5 47,2 63,0
Qe е Qe е Qe | е Qe е Qe | е Qe | е Qe е
0ЙОХ8О
ХЮ’2 ХЮ"2
0,10 7,82 0,978 3,89 0,981
0,15 7,32 0,940 3,76 0,948
0,20 7,00 0,899 3,63 0,916
0,30 6,12 0,786 3,27 0,-825
0,40 5,70 0,732 3,07 0,774
0,50 5,30 0,680 2,88 0,726
0,60 5,02 0,644 2,73 0,689
0,80 4,56 0,585 2,50 0,631
1,0 4,24 0,544 2,34 0,590
1,5 3,81 0,489 2,11 0,532
2,0 3,61 0,463 2,00 0,504
3,0 3,42 0,439 1,90 0,479
4,0 3,33 0,427 Г,85 0,467
5,0 3,38 0,434 1,88 0,474
6,0 3,40 0,436 1,89 0,477
8,0 3,48 0,447 1,94 0,489
Х10"2 2,31 0,987 ХЮ’2 1,07 0,991 ХЮ’3 3,97
2,24 0,957 1,05 0,972 3,93
2,17 0,927 1,03 0,954 3,87
1,99 0,850 0,962 0,891 3,71
1,89 0,808 0,920 0,852 3,60
1,78 0,761 0,878 0,813 3,46
1,70 0,726 0,840 0,778 3,33
1,58 0,675 0,789 0,730 3,15
1,49 0,637 0,745 0,690 2,98
1,34 0,573 0,680 0,630 2,72
1,26 0,538 0,648 0,600 2,60
1,20 0,513 0,612 0,567 2,47
1Д7 0,500 0,599 0,555 2,41
1,18 0,504 0,605 0,560 2,44
1,19 0,509 0,610 0,565 2,46
1,22 0,521 0,624 0,578 2,51
0,992 ХЮ"3 1,79 0,995 ХЮ"4 9,97 0,997
0,982 1,78 0,986 9,91 0,991
0,967 1,76 0,975 9,84 0,984
0,928 1,71 0,942 9,57 0,957
0,900 1,66 0,920 9,36 0,936
0,865 1,61 0,887 9,10 0,910
0,833 1,57 0,859 8,86 0,886
0,788 1,49 0,815 8,42 0,842
0,745 1,42 0,773 8,02 0,802
0,680 1,30 0,709 7,38 0,738
0,650 1,24 0,677 7,04 0,704
0,618 1,18 0,643 6,68 0,668
0,602 1,15 0,627 6,53 0,653
0,610 1,16 0,635 6,60 0,660
0,615 1,17 0,640 6,66 0,666
0,628 1,20 0,654 6,81 0,681
Продолжение табл. П1. 4
Энергия у-лучей, Расстояние источник — кристалл, см
0,0 1,57 1,97 2,95 3,94 4,92 5,90
ЙБ 8 йе 8 йе 8 Й8 е йе 8 Й8 8 йе 8
0100X100
ХЮ-1 хЮ'1 ХЮ'1 ХЮ'1 ХЮ"1 xio4 xio-1
0,10 5,0 1,0 3,47 0,994 3,13 0,992 2,44 0,990 1,80 0,959 1,46 0,976 1,16 0,979
0,15 5,0 1,0 3,40 0,972 3,07 0,969 2,35 0,956 1,79 0,939 1,41 0,943 1,12 0,946
0,20 5,0 1,0 3,31 0,946 2,96 0,934 2,25 0,916 1,73 0,902 1,34 0,902 1,07 0,903
0,30 4,99 0,998 3,23 0,924 2,88 0,909 2,17 0,883 1,67 0,876 1,30 0,875 1,04 0,878
0,40 4,82 0,964 2,81 0,803 2,48 0,783 1,85 0,753 1,42 0,745 1,11 0,745 0,885 0,747
0,50 4,66 0,932 2,66 0,761 2,35 0,742 1,75 0,712 1,33 0,697 1,05 0,705 0,840 0,709
0,60 4,54 0,908 2,56 0,732 2,26 0,713 1,68 0,684 1,28 0,671 1,01 0,678 0,806 0,680
0,80 4,26 0,852 2,35 0,672 2,07 0,653 1,55 0,631 1,19 0,624 0,940 0,631 0,749 0,632
1,0 4,06 0,812 2,20 0,629 1,94 0,612 1,44 0,586 1,11 0,582 0,878 0,590 0,708 0,598
1,5 3,66 0,732 1,95 0,558 1,72 0,543 1,29 0,525 1,00 0,524 0,786 0,528 0,632 0,534
2,0 3,45 0,690 1,82 0,520 1,62 0,511 1,21 0,492 0,936 0,491 0,734 0,493 0,592 0,499
3,0 3,29 0,658 1,73 0,495 1,54 0,486 1,15 0,468 0,888 0,466 0,700 0,470 0,560 0,473
4,0 3,27 0,654 1,71 0,489 1,52 0,480 1,13 0,460 0,876 0,459 0,691 0,464 0,557 0,470
5,0 3,27 0,654 1,71 0,489 1,52 0,480 1,13 0,460 0,876 0,459 0,691 0,464 0,557 0,470
6,0 3,28 0,656 1,72 0,492 1,53 0,483 1,14 0,464 0,881 0,462 0,698 0,469 0,559 0,472
оо 8,0 3,33 0,666 1,74. 0,497 1,55 0,489 1,16 0,472 0,893 0,468 0,704 0,473 0,565 0,477
Продолжение табл. П1. 4
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 7,87 11,8 15,7 23,6 39,4 59,1 78,7
Qe е Qe е Qe | е Qe | е Qe | е Qe е Qe е
0100X100
ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’2 * ХЮ'2 X 10’3 ХЮ’3 ХЮ-4
0,10 7,67 0,982 3,91 0,983 2,32 0,984 1,07 0,985 3,97 0,988 1,79 0,993 9,97 0,997
0,15 7,40 0,950 3,80 0,957 2,26 0,968 1,06 0,973 3,93 0,979 1,79 0,984 9,92 0,992
0,20 7,07 0,908 3,66 0,922 2,18 0,934 1,04 0,950 3,88 0,961 1,77 0,973 9,86 0,986
0,30 6,86 0,881 3,57 0,899 2,14 0,916 1,02 0,932 3,85 0,950 1,75 0,965 9,80 0,980
0,40 5,96 0,765 3,17 0,798 1,95 0,835 0,945 0,863 3,66 0,889 1,69 0,919 9,50 0,950
0,50 5,64 0,724 3,08 0,776 1,87 0,801 0,916 0,837 3,58 0,872 1,66 0,902 9,32 0,932
0,60 5,44 0,698 2,95 0,743 1,81 0,775 0,890 0,813 3,51 0,843 1,63 0,878 9,19 0,919
0,80 5,06 0,649 2,77 0,698 1,72 0,737 0,848 0,774 3,37 0,811 1,58 0,851 8,92 0,892
1,0 4,78 0,614 2,62 0,660 1,64 0,702 0,816 0,745 3,25 0,784 1,53 0,828 8,66 0,866
1,5 4,28 0,549 2,36 0,594 1,50 0,642 0,750 0,685 3,01 0,728 1,43 0,767 8,10 0,810
2,0 4,04 0,519 2,23 0,562 1,42 0,608 0,714 0,652 2,87 0,697 1,37 0,734 7,74 0,774
3,0 3,87 0,497 2,14 0,539 1,36 0,582 0,690 0,630 2,75 0,676 1,32 0,709 7,50 0,750
4,0 3,84 0,493 2,12 0,534 1,34 0,574 0,682 0,623 2,73 0,670 1,30 0,706 7,42 0,742
5,0 3,84 0,493 j , 2,12 0,534 1,34 0,574 0,682 0,623 2,73 0,671 1,30 0,706 7,42 0,742
6,0 3,86 0,496 2,13 0,536 1,35 0,578 0,687 0,627 2,74 0,675 1,31 0,710 7,47 0,747
8,0 3,90 0,501 2,15 0,542 1,37 0,587 0,698 0,637 2,76 0,681 1,33 0,718 7,53 0,753
Продолжение табл. П1.4
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,00 1,89 2,36 3,54 4,72 5,91 7,09
Qe е Qe е Qe | е Qe | е Qe 8 Qe | е Qe е
0120X60
х 10"1 X 10"1 • X 10"1 ХЮ’1 xio4 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,00 1,00 3,48 0,995 3,15 0,994 2,44 0,993 1,88 0,986 1,47 0,987 1,17 0,988
0,15 5,00 1,00 3,42 0,978 3,09 0,975 2,36 0,960 1,82 0,955 1,42 0,955 1,13 0,954
0,20 5,00 1,00 3,34 0,956 3,00 0,947 2,26 0,920 1,75 0,918 1,36 0,919 . 1,09 0,920
0,30 4,94 0,988 3,09 0,883 2,73 0,862 2,06 0,839 1,60 0,833 1,23 0,835 0,980 0,838
0,40 4,83 0,966 2,86 0,818 2,52 0,795 1,90 0,773 1,47 0,766 1,13 0,771 0,901 0,774
0,50 4,74 0,948 2,71 0,775 2,39 0,754 1,79 0,728 1,38 0,724 1,07 0,728 0,856 0,733
0,60 4,65 0,930 2,61 0,746 2,30 0,726 1,71 0,698 1,33 0,696 1,03 0,698 0,823 0,705
0,80 4,41 0,882 2,42 0,692 2,15 0,679 1,57 0,642 1,22 0,640 0,950 0,642 0,757 0,645
1,0 4,20 0,840 2,27 0,649 2,01 0,634 1,46 0,594 1,13 0,593 0,889 0,595 0,705 0,598
1,5 3,80 0,760 2,00 0,572 1,76 0,555 1,29 0,525 0,978 0,513 0,777 0,518 0,619 0,523
2,0 3,59 0,718 1,85 0,529 1,63 0,514 1,20 0,488 0,910 0,477 0,718 0,480 0,573 0,484
3,0 3,42 0,684 1,73 0,495 1,53 0,483 1,13 0,460 0,853 0,447 0,673 0,451 0,540 0,456
4,0 3,38 0,676 1,71 0,489 1,51 0,477 1,11 0,452 0,844 0,443 0,662 0,446 0,531 0,448
5,0 3,38 0,676 1,71 0,489 1,51 0,477 1,11 0,452 0,844 0,443 0,662 0,446 0,531 0,448
6,0 3,41 0,682 1,73 0,495 1,52 0,480 1,12 0,456 0,851 0,446 0,670 0,448 0,533 0,450
8,0 3,45 0,690 1,75 0,500 1,55 0,489 1,14 0,464 0,865 0,454 0,680 0,459 0,548 0,463
о
Продолжение табл. П1.4
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 9,45 14,2 18,9 28,3 47,2 70,9 94,5
Qe е йе е йе е йе е йе е йе | е йе е
0120X60
ХЮ’2 ХЮ’2 хЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’3 ХЮ’3 ХЮ’4
0,10 7,70 0,988 3,89 0,989 2,32 0,992 1,08 0,995 3,98 0,996 1,80 0,997 9,98 0,998
0,15 7,45 0,955 3,80 0,961 2,28 0,972 1,06 0,977 3,95 0,982 1,79 0,988 9,94 0,994
0,20 7,14 0,923 3,70 0,936 2,22 0,947 1,04 0,959 3,90 0,971 1,77 0,979 9,86 0,986
0,30 6,51 0,840 3,42 0,865 2,09 0,890 0,976 0,899 3,76 0,912 1,71 0,930 9,56 0,956
0,40 6,05 0,776 3,17 0,802 1,96 0,836 0,923 0,851 3,59 0,876 1,64 0,898 9,18 0,918
0,50 5,77 0,740 3,02 0,764 1,85 0,789 0,889 0,819 3,41 0,841 1,57 0,867 8,86 0,886
0,60 5,55 0,712 2,90 0,733 1,79 0,763 0,860 0,793 3,30 0,818 1,53 0,839 • 8,61 0,861
0,80 5,13 0,658 2,69 0,680 1,66 0,708 0,805 0,742 3,08 0,763 1,43 0,785 8,09 0,809
1,0 4,82 0,618 2,51 0,635 1,54 0,657 0,753 0,694 2,91 0,715 1,35 0,738 7,62 0,762
1,5 4,14 0,531 2,21 0,559 1,35 0,576 0,662 0,610 2,62 0,634 1,21 0,659 6,81 0,681
2,0 3,81 0,488 2,06 0,521 1,26 0,537 0,617 0,569 2,46 0,592 1,13 0,618 6,41 0,641
3,0 3,56 0,456 1,92 0,485 1,19 0,507 0,579 0,534 2,31 0,559 1,07 0,584 6,09 0,609
4,0 3,50 0,449 1,89 0,478 1,17 0,499 0,572 0,527 2,28 0,552 1,05 0,578 6,03 0,603
5,0 3,50 0,449 1,89 0,478 1,17 0,499 0,572 0,527 2,28 0,552 1,05 0,578 6,03 0,603
6,0 3,56 0,456 1,92 0,485 1,18 0,503 0,578 0,533 2,30 0,558 1,07 0,583 6,09 0,609
8,0 3,62 0,464 1,94 0,491 1,20 i 0,512 i 0,587 0,541 2,34 i 0,566 1,08 0,591 6,16 0,616
Продолжение табл. П1.4
. Вартанов и П. С. Самойлов
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник — кристалл, см
0,0 1,26 1,57 2,36 3,15 3,94 4,72
Qe | е Qe е Qe е Qe | е Qe е Qe е Qe | е
0 120X80
ХЮ'1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,0 1,0 3,96 0,997 3,70 0,992 3,13 0,990 2,65 0,989 2,22 0,986 1,88 0,984
0,15 5,0 1,0 3,92 0,987 3,66 0,981 3,07 0,969 2,58 0,964 2,17 0,961 1,83 0,960
0,20 5,0 1,0 3,84 0,967 3,57 0,957 2,98 0,941 2,48 0,927 2,07 0,917 1,74 0,913
0,30 4,97 0,994 3,63 0,914 3,36 0,901 2,76 0,871 2,29 0,856 1,90 0,842 1,60 0,839
0,40 4,89 0,978 3,47 0,874 3,20 0,858 2,61 0,824 2,16 0,807 1,79 0,793 1,51 0,792
0,50 4,77 0,954 3,31 0,833 3,03 0,812 2,46 0,776 2,03 0,759 1,68 0,747 1,42 0,745
0,60 4,64 0,928 3,15 0,793 2,88 0,772 2,33 0,735 1,90 0,710 1,59 0,704 1,34 0,703
0,80 4,35 0,870 2,88 0,725 2,63 0,705 2,21 0,697 1,73 0,646 1,44 0,638 1,27 0,666
1,0 4,18 0,836 2,76 0,695 2,52 0,676 2,02 0,638 1,65 0,617 1,36 0,603 1,15 0,603
1,5 3,87 0,774 2,51 0,632 2,28 0,611 1,83 0,578 1,49 0,557 1,23 0,545 1,04 0,546
2,0 3,69 0,738 2,35 0,592 2,14 0,574 1,72 0,543 1,40 0,523 1,16 0,514 0,978 0,513
3,0 3,52 0,704 2,23 0,561 2,03 0,544 1,62 0,511 1,32 0,493 1,10 0,487 0,923 0,484
4,0 3,47 0,694 2,19 0,551 1,99 0,533 1,59 0,502 1,30 0,486 1,08 0,479 0,911 0,478
5,0 3,46 0,692 2,18 0,549 1,98 0,531 2,58 0,499 1,29 0,482 1,08 0,479 0,905 0,475
6,0 3,49 0,698 2,20 0,554 2,01 0,539 1,60 0,505 1,31 0,490 1,09 0,483 0,916 0,480
8,0 3,56 0,712 2,25 0,566 2,05 0,550 1,64 0,518 1,34 0,501 1,11 0,492 0,934 0,490
Продолжение табл. П1.4
co
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, М. эв 6,30 9,45 12,6 18,9 31,5 47,2 63,0
йе е йе е йе | е йе е йе е йе е йе е
0 120X80
ХЮ’1 ХЮ’2 хЮ'2 X 10"2 X 10"3 X 10"3 ХЮ’3
0,10 1,35 0,978 7,66 0,980 4,79 0,983 2,32 0,985 8,80 0,985 3,98 0,986 2,24 0,987
0,15 1,31 0,949 7,45 0,956 4,69 0,966 2,27 0,968 8,70 0,970 3,95 0,971 2,23 0,972
0,20 1,26 0,913 7,10 0,911 4,50 0,927 2,20 0,940 8,52 0,950 3,90 0,952 2,20 0,957
0,30 1,15 0,833 6,58 0,844 4,20 0,865 2,09 0,893 8,20 0,912 3,79 0,924 2,15 0,935
0,40 1,08 0,783 6,23 0,799 3,98 0,820 2,00 0,855 7,95 0,880 3,69 0,898 2,11 0,917
0,50 1,02 0,739 5,89 0,756 3,78 0,779 1,92 0,821 7,68 0,861 3,59 0,878 2,06 0,896
0,60 0,957 0,693 5,99 0,717 3,61 0,744 1,84 0,786 7,39 0,814 3,48 0,842 2,00 0,870
0,80 0,878 0,636 5,13 0,658 3,33 0,686 1,71 0,731 6,84 0,763 3,27 0,789 1,87 0,813
1,0 0,836 0,606 4,88 0,626 3,18 0,655 1,63 0,697 6,56 0,729 3,15 0,757 1,80 0,783
1,5 0,762 0,552 4,44 0,569 2,91 0,599 1,51 0,645 6,04 0,680 2,90 0,708 1,67 0,726
2,0 0,710 0,514 4,17 0,535 2,74 0,564 1,43 0,611 5,75 0,641 2,75 0,664 1,58 0,687
3,0 0,670 0,486 3,95 0,507 2,60 0,536 1,35 0,577 5,48 0,605 2,61 0,632 1,51 0,657
4,0 0,661 0,479 3,89 0,499 2,55 0,525 1,33 0,568 5,43 0,594 2,58 0,621 1,49 0,648
5,0 0,657 0,476 3,87 0,496 2,54 0,523 1,32 0,564 5,40 0,587 2,57 0,617 1,49 0,648
6,0 0,665 0;482 3,91 0,502 2,57 0,529 1,34 0,573 5,45 0,594 2,59 0,623 1,50 0,652
3,0 0,678 0,491 3,99 0,512 2,62 0,540 1,36 0,581 5,54 0,609 2,64 0,637 1,53 0,665
0,10 ХЮ’1 5,00 1,0 ХЮ"1 3,47 0,994 ХЮ'1 3,13 0,992
0,15 5,00 1,0 3,42 0,978 3,08 0,959
0,20 5,00 1,0 3,34 0,955 3,00 0,934
0,30 4,96 0,992 3,10 0,886 2,75 0,856
0,40 4,88 0,976 2,92 0,835 2,58 0,803
0,50 4,80 0,960 2,79 0,797 2,46 0,766
0,60 4,70 0,940 2,70 0,772 2,38 0,741
0,80 4,52 0,904 2,55 0,728 2,23 0,694
1,0 4,22 0,844 2,31 0,660 2,03 0,632
1,5 3,96 0,792 2,15 0,615 1,88 0,585
2,0 3,73 0,746 2,00 0,572 1,76 0,548
3,0 3,56 0,712 1,89 0,540 1,68 0,523
4,0 3,52 0,704 1,86 0,532 1,65 0,514
5,0 3,53 0,706 1,87 0,535 1,66 0,516
6,0 3,54 0,708 1,88 0,537 1,67 0,520
8,0 3,52 0,724 1,92 0,549 1,70 0,529
0 120Х 120
xio"1 ХЮ"1 ХЮ"1 ХЮ"1
2,44 0,973 1,81 0,949 1,47 0,985 1,17 0,988
2,37 0,954 1,80 0,944 1,42 0,951 1,13 0,956
2,28 0,928 1,76 0,916 1,36 0,917 1,08 0,914
2,07 0,842 1,58 0,829 1,24 0,831 0,990 0,838
1,93 0,785 1,47 0,771 1,16 0,777 0,923 0,781
1,84 0,749 1,40 0,734 1,10 0,737 0,880 0,744
1,78 0,724 1,35 0,708 1,06 0,710 0,851 0,720
1,67 0,680 1,28 0,671 1,00 0,672 0,801 0,678
1,52 0,619 1,17 0,614 0,915 0,615 0,738 0,624
1,41 0,574 1,09 0,572 0,854 0,573 0,692 0,585
1,32 0,537 1,02 0,535 0,805 0,539 0,648 0,548
1,26 0,515 0,97 0,513 0,766 0,515 0,619 0,524
1,23 0,502 0,960 0,501 0,754 0,505 0,610 0,516
1,24 0,506 0,963 0,505 0,758 0,508 0,613 0,519
1,25 0,509 0,967 0,507 0,762 0,511 0,616 0,521
1,27 0,519 0,988 0,518 0,778 0,521 0,625 0,529
Продолжение табл. П1.4
Энергия у-лучей, Мэв Расстояние источник—кристалл, см
9,45 14,2 18,9 28,3 47,2 70,9 94,5
Йе е йе | е йе е Йе | е йе е йе е йе е
0 120Х 120
ХЮ’2 ХЮ-2 ХЮ"2 ХЮ’2 ХЮ"3 ХЮ"’ X 10"4
0,10 7,68 0,989 3,92 0,990 2,32 . 0,992 1,07 0,992 3,97 0,993 \,79 0,994 9,98 0,995.
0,15 7,45 0,959 3,82 0,966 2,27 0,974 1,06 0,972 3,95 0,988 1,79 0,989 9,93 0,990.
0,20 7,18 0,925 3,70 0,936 2,21 0,948 1,04 0,954 3,90 0,975 1,77 0,980 9,88 0,985
0,30 6,56 0,845 3,45 0,872 2,08 0,893 0,998 0,916 3,79 0,942 1,73 0,957 9,72 0,952
0,40 6,15 0,792 3,28 0,829 1,99 0,854 0,953 0,874 3,71 0,923 1,71 0,932 9,58 0,942
0,50 5,88 0,757 3,15 0,796 1,93 0,828 0,940 0,862 3,64 0,900 1,68 0,913 9,46 0,924
0,60 5,71 0,735 3,08 0,779 1,89 0,811 0,924 0,848 .3,60 0,882 1,66 0,887 9,36 0,894
0,80 5,40 0,695 2,93 0,741 1,81 0,777 0,890 0,817 3,50 0,865 1,64 0,871 9,17 0,878
1,0 4,99 0,643 2,72 0,688 1,69 0,725 0,843 0,773 3,33 0,825 1,57 0,838 8,84 0,852
1,5 4,68 0,603 2,57 0,650 1,61 0,691 0,800 0,734 3,20 0,790 1,51 0,804 8,54 0,813
2,0 4,40 0,567 2,42 0,612 1,53 0,657 0,765 0,702 3,06 0,763 1,46 0,774 8,22 0,783
3,0 4,19 0,540 > 2,31 0,584 1,48 0,635 0,738 0,677 2,96 0,738 1,41 0,751 7,98 0,762
4,0 4,13 0,532 2,28 0,576 1,45 0,622 0,730 0,670 2,93 0,730 1,40 0,741 7,90 0,752
5,0 4,15 0,534 2,29 0,579 1,46 0,627 0,732 0,672 2,94 0,735 1,40 0,745 7,92 0,754
6,0 4,17 0,537 2,30 0,582 1,47 • 0,631 0,735 0,674 2,95 0,738 1,41 0,748 7,95 0,757
8,0 4,24 0,546 2,34 0,592 1,49 0,639 0,745 0,683 2,98 0,745 1,42 0,755 8,02 1 0,764
Продолжение табл. ГП.4
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 0,0 1,57 1,97 2,95 3,94 4,92 5,91
Qe е йе е йе е йе 1 е йе е йе е йе е
- 0 150X100
xio4 хю’1 хю-1 ХЮ’1 хю-1 хю-1 хю-1
0,10 5,0 1,0 3,96 0,997 3,70 0,992 3,13 0,990 2,66 0,989 2,23 0,988 1,88 0,986
0,15 5,0 1,0 3,94 0,992 3,68 0,987 3,09 0,975 2,60 0,972 2,19 0,970 1,84 0,965
0,20 5,0 1,0 3,88 0,977 3,62 0,971 3,02 0,953 2,53 0,945 2,12 0,939 1,78 0,934
0,30 5,0 1,0 3,70 0,931 3,45 0,925 2,85 0,899 2,37 0,886 1,97 0,873 1,65 0,865
0,40 4,95 0,990 3,58 0,901 3,30 0,885 2,70 0,852 2,23 0,833 1,86 0,824 1,56 0,818
0,50 4,89 0,978 3,47 0,874 3,20 0,858 2,61 0,824 2,16 0,807 1,79 0,793 1,51 0,792
0,60 4,82 0,964 3,37 0,848 3,09 0,829 2,51 0,792 2,07 0,774 1,71 0,758 1,45 0,761
0,80 4,66 0,932 3,18 0,801 2,90 0,778 2,35 0,742 1,94 0,701 1,60 0,709 1,36 0,713
1,0 4,57 0,914 3,08 0,775 2,78 0,746 2,23 0,704 1,84 0,687 1,52 0,673 1,28 0,671
1,5 4,18 0,836 2,76 0,695 2,52 0,676 2,02 0,638 1,65 0,617 1,36 0,603 1,15 0,603
2,0 4,02 0,804 2,65 0,667 2,39 0,641 1,92 0,606 1,57 0,587 1,30 0,576 1,09 0,572
3,0 3,89 0,778 2,52 0,634 2,29 0,614 1,84 0,581 1,50 0,561 1,24 0,549 1,05 0,551
4,0 3,86 0,772 2,50 0,629 2,27 0,609 1,82 0,574 1,48 0,553 1,23 0,545 1,03 0,540
5,0 3,87 0,774 2,51 0,632 2,28 0,612 1,83 0,578 1,49 0,557 1,23 0,545 1,04 0,546
6,0 3,88 0,776 2,51 0,632 2,28 0,612 1,83 0,578 . 1,49 0,557 1,23 0,545 1,04 0,546
8,0 , 3,91 0,782 2,54 0,639 2,31 0,620 1,86 0,587 1,51 0,564 1,24 0,549 1,05 0,551
00
Продолжение табл. П1.4
Расстояние источник — кристалл, см
Энергия у-лучей, Мэв 7,87 11,8 15,7 23,6 39,4 59,1 78,7
Qe е Qe | е Qe е , Qe | е Qe | е Qe е Qe | е
0 150Х 100
хЮ’1 X 10“2 X 10“2 Х10“2 Х10“3 X 10’3 ХЮ"3
0,10 1,34 0,962 7,69 0,988 4,80 0,992 2,33 0,993 8,82 0,994 3,98 0,995 2,24 0,997
0,15 1,32 0,956 7,51 0,971 4,71 0,969 2,29 0,976 8,72 0,983 3,96 0,988 2,23 0,993
0,20 1,29 0,936 7,26 0,939 4,58 0,942 2,24 0,955 8,60 0,967 3,92 0,978 2,21 0,989
0,30 1,20 0,871 6,77 0,875 4,31 0,887 2,13 0,908 8,33 0,933 3,83 0,958 2,17 0,972
0,40 1,12 0,812 6,44 0,833 4,11 0,846 2,06 0,878 8,10 0,908 3,76 0,940 2,14 0,972
0,50 1,08 0,783 6,23 0,805 3,98 0,819 2,00 0,853 7,95 0,887 3,69 0,923 2,11 0,959
0,60 1,04 0,754 6,00 0,776 3,84 0,790 1,95 0,832 7,78 0,870 3,63 0,908 2,08 0,939
0,80 0,970 0,704 5,64 0,729 3,63 0,747 1,86 0,793 7,44 0,834 3,50 0,875 2,01 0,916
1,0 0,925 0,671 5,38 0,696 3,48 0,716 1,78 0,579 7,14 0,803 3,39 0,848 1,94 0,893
1,5 0,836 0,606 4,88 0,631 3,18 0,654 1,63 0,695 6,56 0,741 3,15 0,788 1,80 0,835
2,0 0,797 0,578 4,66 0,602 3,04 0,626 1,57 0,670 6,29 0,712 3,02 0,755 1,73 0,798
3,0 0,765 0,555 ^48 0,579 2,93 0,603 1,52 0,648 6,08 0,689 2,92 0,730 1,67 0,771
4,0 0,756 0,548 4,42 0,571 2,90 0,597 1,50 0,640 6,02 0,681 2,89 0,723 1,66 0,763
5,0 0,759 0,551 4,43 0,573 2,91 0,599 1,51 0,644 6,03 0,684 2,90 0,725 1,66 0,765
6,0 0,762 0,553 4,44 0,574 2,92 0,601 1,51 0,646 6,04 0,686 2,91 0,726 1,67 0,767
8,0 0,770 0,559 4,48 0,579 2,94 0,605 1,52 0,648 6,09 0,689 2,92 0,730 1,68 । 0,771
Продолжение табл. П1.4
Расстояние источник — кристалл, см
энергия у-лучей, Мэв 0,0 3,15 3,94 5,90 7,87 9,84 11,8
Qe е Qe е Qe е Qe е Qe е Qe | 8 Qe 8 .
• 0 200X200
х КГ1 X 10’1 X 10’1 ХЮ’1 ХЮ’1 х io-1 ХЮ’1
0,10 5,00 1,0 3,49 0,999 3,15 0,996 2,45 0,990 1,82 0,954 1,48 0,980 1,18 0,986
0,15 5,00 1,0 3,45 0,988 3,11 0,981 2,41 0,980 1,81 0,949 1,45 0,970 1,15 0,972
0,20 5,00 1,0 3,41 0,976 3,07 0,969 2,35 0,956 1,79 0,938 1,41 0,943 1,12 0,945
0,30 5,00 1,0 3,29 0к942 2,95 0,931 2,23 0,907 1,72 0,880 1,33 0,902 1,05 0,903
0,40 4,98 0,996 3,15 0,902 2,81 0,887 2,11 0,858 1,62 0,842 1,26 0,845 1,01 0,852
0,50 4,96 0,992 3,08 0,882 2,73 0,861 2,05 0,834 1,57 0,823 1,23 0,824 0,979 0,826
0,60 4,92 0,984 3,00 0,859 2,65 0,836 1,98 0,805 1,52 0,795 1,19 0,796 0,952 0,803
0,80 4,86 0,972 2,88 0,825 2,55 0,805 1,90 0,773 1,45 0,760 1,14 0,762 0,910 0,768
1,0 4,81 0,962 2,81 0,805 2,48 0,783 1,85 0,752 1,42 0,742 1,11 0,744 0,885 0,747
1,5 4,68 0,936 2,67 0,765 2,36 0,745 1,75 0,716 1,33 0,697 1,05 0,702 0,843 0,711
2,0 .4,56 0,912 2,57 0,736 2,26 0,713 1,68 0,683 1,29 0,673 1,01 0,676 0,810 0,684
3,0 4,45 0,890 2,50 0,716 2,20 0,694 1,64 0,667 1,25 0,655 0,981 0,656 0,788 0,665
4,0 4,40 0,880 2,46 0,705 2,16 0,682 1,60 0,651 1,23 0,645 0,970 0,649 0,779 0,657
5,0 4,41 0,882 2,47 0,707 2,17 0,685 1,61 0,655 1,23 0,645 0,973 0,651 0,782 0,660
6,0 4,42 0,884 2,48 0,710 2,18 0,688 1,62 0,659 1,24 0,650 0,976 0,653 0,785 0,662
8,0 4,48 0,896 2,51 0,719 2,21 0,697 1,65 0,671 1,26 0,661 0,990 0,662 0,792 0,668
00 00
00
Энергия у-лучей, Мэв
15,7 23,6 2
Qe | е Qe | е Qe
ХЮ’2 ХЮ’2 ХЮ’2
0,10 7,76 0,991 3,94 0,992 2,34
0,15 7,59 0,976 3,87 0,977 2,30
0,20 7,40 0,951 3,80 0,956 2,26
0,30 7,04 0,905 3,64 0,917 2,18
0,40 6,70 0,861 3,50 0,879 2,11
0,50 6,50 0,835 3,43 0,857 2,07
0,60 6,32 0,812 3,34 0,838 2,03
0,80 6,06 0,779 3,25 0,810 1,98
1,0 5,96 0,766 3,17 0,799 1,95
1,5 5,66 0,728 3,05 0,763 1,88
2,0 5,47 0,703 2,95 0,738 1,82
3,0 5,30 0,681 2,89 0,623, 1,79
4,0 5,24 0,674 2,86 0,709 1,76
5,0 5,26 0,676 2,87 0,715 1,77
6,0 5,28 0,679 2,88 0,717 1,78
8,0 5,35 0,688 2,90 0,719 1,80
Продолжение табл. Ш. 4
Расстояние источник — кристалл, см
,5 47,2 78,7 118,1 157,5
i 8 Qe | 8 Й8 е Q8 е Й£ 8
0200X200
0,993 ХЮ’2 1,07 0,994 ХЮ’3 3,98 0,995 ХЮ’3 1,79 0,997 ХЮ’4 9,98 0,998
0,979 1,07 0,986 3,96 0,990 1,79 0,993 9,96 0,996
0,962 1,06 0,977 3,94 0,982 1,78 0,987 9,92 0,992
0,928 1,03 0,949 3,87 0,962 1,76 0,974 9,84 0,984
0,898 1,01 0,931 3,81 0,948 1,75 0,963 9,76 0,976
0,881 0,992 0,914 3,78 0,934 1,73 0,953 9,70 0,970
0,864 0,978 0,901 3,74 0,924 1,72 0,945 9,64 0,964
0,843 0,957 0,882 3,69 0,906 1,70 0,931 9,54 0,954
0,830 0,945 0,871 3,66 0,899 1,69 0,925 9,50 0,950
0,800 0,920 0,848 3,58 0,877 1,66 0,906 9,34 0,934
0,774 0,896 0,826 3,52 0,858 1,64 0,890 9,20 0,920
0,762 0,881 0,812 3,47 0,847 1,62 0,879 9,12 0,912
0,749 0,872 0,804 3,44 0,839 1,61 0,874 9,06 0,906
0,753 0,875 0,806 3,45 0,840 1,61 0,874 . 9,08 0,908
0,757 0,878 0,809 3,45 0,844 1,62 0,879 9,10 0,910
0,766 0,885 0,816 3,48 0,849 1,63 0,882 9,13 0,913
Энергия у-лучей, Мэв
0,0 3,94 4,
йе 8 Й8 8 Йе
ХЮ"1 ХЮ-1 • хю"1
0,10 5,00 1,0 3,49 0,988 3,16
0,15 5,00 1,0 3,46 0,990 3,12
0,20 5,00 1,0 3,43 0,981 3,09
0,30 5,00 1,0 3,34 0,956 3,00
0,40 4,99 0,998 3,24 0,927 2,90
0,50 4,98 0,996 3,15 0,901 2,81
0,60 4,96 0,992 3,10 0,887 2,75
0,80 4,92 0,984 2,99 0,855 2,65
1,0 4,89 0,978 2,93 0,838 2,60
1,5 4,82 0,964 2,80 0,801 2,47
2,0 4,74 0,948 2,73 0,781 2,41
3,0 4,68 0,936 2,68 0,767 2,37
4,0 4,66 0,932 2,66 0,761 2,35
5,0 4,66 0,932 2,66 0,761 2,35
6,0 4,67 0,934 2,67 0,764 2,36
00 ел 8,0 4,69 0,938 2,69 0,770 2,38
Продолжение табл. Ш. 4
Расстояние источник — кристалл, см
& 7,38 9,84 12,3 14,8
е Й8 8 Q8 8 Q8 8 Q8 8
0250X250
ХЮ"1 ХЮ"1 ХЮ"1 ХЮ"1
0,997 2,45 0,996 1,82 0,955 1,48 0,992 1,18 0,997
0,985 2,40 0,978 1,81 0,949 1,45 0,972 1,16 0,976
0,975 2,38 0,970 1,80 0,944 1,42 0,951 1,13 0,954
0,947 2,28 0,929 1,76 0,915 1,36 0,917 1,08 0,912
0,915 2,18 0,888 1,68 0,872 1,31 ‘ 0,879 1,04 0,882
0,887 2,11 0,860 1,62 0,846 1,26 0,849 1,01 0,853
0,868 2,07 0,843 1,58 0,829 1,24 0,831 0,987 0,834
0,836 1,98 0,807 1,51 0,792 1,19 0,797 0,948 0,801
0,820 1,94 0,790 1,48 0,776 1,16 0,777 0,929 0,785
0,779 1,84 0,750 1,41 0,738 1,10 0,742 0,885 0,747
0,760 1,80 0,733 1,38 0,724 1,08 0,726 0,863 0,729
0,748 1,77 0,721 1,35 0,708 1,06 0,710 0,847 0,715
0,742 1,75 0,713 1,33 0,698 1,05 0,704 0,840 0,709
0,742 1,75 0,713 1,33 0,698 1,05 0,704 0,840 0,709
0,745 1,76 0,717 1,34 0,703 1,05 0,706 0,843 0,712
0,751 1,78 0,725 1,36 0,710 1,06 0,712 0,850 0,713
Энергия у-лучей, Мэв
19,7 29,6 3£
Qe е Qe е Qe |
X 10"2 X IO’2 ХЮ’2
0,10 7,78 0,998 3,93 0,998 2,33
0,15 7,62 0,978 3,88 0,985 2,31
0,20 7,48 0,960 3,83 0,972 2,28
0,30 7,18 0,922 3,70 0,939 2,21
0,40 6,89 0,884 3,58 0,909 2,15
0,50 6,70 0,860 3,50 0,888 2,11
0,60 6,56 0,842 3,44 0,873 2,08
0,80 6,28 0,806 3,34 0,848 2,02
1,0 6,17 0,792 3,29 0,835 2,00
1,5 5,95 0,764 3,16 0,802 1,94
2,0 5,77 0,741 3,11 0,789 1,91
3,0 5,68 0,729 3,06 0,777 1,89
4,0 5,64 0,724 ► 3,04 0,772 1,87
5,0 5,64 0,724 3,04 0,772 1,87
6,0 5,66 0,727 3,05 0,774 1,88
8,0 5,71 0,733 3,07 0,779 1,89
(Продолжение табл. Ш. 4
Расстояние источник — кристалл, см
,4 59,1 98,4 147,6 196,8
е йе е йе е йе | е Йе | е
0250X250
хю-2 ХЮ’3 X IO"3 х ю-4
0,998 1,08 0,998 3,99 0,999 1,79 0,999 9,99 0,999
0,989 1,07 0,991 3,97 0,993 1,79 0,995 9,97 0,997
0,976 1,07 0,982 3,96 0,987 1,79 0,990 9,94 0,994
0,946 1,04 0,956 3,90 0,967 1,77 0,978 9,88 0,988
0,921 1,02 0,938 3,85 0,963 1,76 0,969 9,81 0,981
0,904 1,01 0,935 3,81 0,954 1,75 0,965 9,76 0,976
0,891 0,994 0,920 3,79 0,949 1,73 0,960 9,71 0,971
0,865 0,978 0,906 3,74 0,944 1,72 0,955 9,63 0,963
0,857 О.,966 0,894 3,71 0,939 1,71 0,948 9,58 0,958
0,831 0,945 0,875 3,65 0,924 1,69 0,937 9,50 0,950
0,818' 0,930 0,861 3,61 0,914 1,67 0,928 9,41 0,941
0,809 0,920 0,852 3,59 0,909 1,66 0,921 9,35 0,935
0,801 0,916 0,848 3,57 0,904 1,65 0,917 9,32 0,932
0,801 0,916 0,848 3,57 0,904 1,65 0,917 9,32 0,932
0,805 0,918 0,850 3,58 0,906 1,66 0,918 9,33 0,933
0,809 0,922 0,864 3,60 0,911 1,67 0,923 9,36 0,936
Энергия у-лучей, Мэв
0,0 6,30 7
Qe е Qe е Qe
X 10’1 ХЮ’1 ХЮ’1
0,10 5,0 1,0 3,49 0,998 3,15
0,15 5,0 1,0 3,48 0,996 3,14
0,20 5,0 1,0 3,45 0,986 3,11
0,30 5,0 1,0 3,40 0,972 3,06
9,40 5,0 ь,о 3,35 0,958 3,01
0,50 5,0 1,0 3,31 0,946 2,96
0,60 5,0 1,0 3,28 0,938 2,93
0,80 4,99 0,998 3,21 0,918 2,86
1,0 4,98 0,996 3,15 0,901 2,81
1,5 4,95 0,990 3,07 0,878 2,72
2,0 4,92 0,984 3,00 0,858 2,66
3,0 4,90 0,980 2,95 0,843 2,62
4,0 4,88 0,976 2,93 0,838 2,60
5,0 4,89 0,978 2,94 0,841 2,61
6,0 4,90 0,980 2,95 0,843 2,62
8,0 4,91 0,982 2,96 0,846 2,63
00
Продолжение табл. П1. 4
Расстояние источник — кристалл, см
.87 11,8 15,7 19,7 23,6
е йе е Йе е Йе е Йе е
0400X400
ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ’1 ХЮ"1
0,996 2,45 0,994 1,86 0,991 1,48 0,990 1,88 0,989
0,994 2,43 0,991 1,82 0,989 1,47 0,985 1,16 0,988
0,982 2,41 0,981 1,81 0,974 1,45 0,972 1,15 0,974
0,966 2,35 0,956 1,79 0,949 ' 1,41 0,945 1,12 0,946
0,950 2,29 0,932 1,77 0,928 1,37 0,918 1,09 0,921
0,934 2,25 0,916 1,74 0,912 1,34 0,898 1,07 0,904
0,925 2,21 0,899 1,71 0,897 1,33 0,891 1,06 0,895
0,903 2,16 0,879 1,65 0,865 1,29 0,864 1,03 0,870
0,887 2,11 0,859 1,62 0,850 1,26 0,844 1,01 0,853
0,858 2,05 0,834 1,56 0,818 1,22 0,817 0,978 0,826
0,840 1,99 0,810 1,52 0,797 1,20 0,804 0,955 0,807
0,827 1,95 0,793 1,49 0,781 1,17 0,784 0,937 0,791
0,821 1,93 0,785 1,47 0,771 1,16 0,777 0,928 0,784
0,824 1,94 0,789 1,48 0,776 1,16 0,777 0,933 0,788
! 0,827 1,95 0,793 1,49 0,781 1,17 0,784 0,937 0,791
0,830 1,96 0,798 1,50 0,787 1,18 0,791 0,940 0,794
Энергия у-лучей, Мэе
31,5 47,2 б:
Qe е Qe 8 Qe
ХЮ"2 ХЮ"2 х ю-:
0,10 7,76 0,991 3,94 0,992 2,35
0,15 7,74 0,990 3,93 0,991 2,33
0,20 7,60 0,975 3,88 0,981 2,30
0,30 7,37 0,948 3,79 0,958 2,25
0,40 7,22 0,927 3,73 0,943 2,22
0,50 7,08 0,909 3,67 0,927 2,19
0,60 6,99 0,897 3,62 0,915 2,17
0,80 6,82 0,875 3,55 0,898 2,13
1,0 6,70 0,860 3,50 0,885 2,11
1,5 6,48 0,832 3,41 0,862 2,07
2,0 6,32 0,811 3,35 0,847 2,03
3,0 6,22 0,798 Х31 0,837 2,01
4,0 6,18 0,793 3,29 0,832 2,00
5,0 6,20 0,796 3,30 0,834 2,00
6,0 6,22 0,798 3,31 0,837 2,01
8,0 6,24 0,801 3,32 0,839 2,02
Продолжение табл. П1. 4
Расстояние источник.— кристалл, см
,0 94,5 157,5 236,2 315,0
е Q е е 28 8 Qe е Qe 8
0400X400
ХЮ"2 ХЮ"3 ХЮ’3 X 10’4
0,993 1,10 0,994 3,98 0,996 1,81 0,997 9,99 0,999
0,992 1,08 0,993 3,98 0,994 1,80 0,996 9,98 0,998
0,982 1,07 0,986 3,96 0,990 1,79 0,994 9,96 0,996
0,959 1,06 0,977 3,94 0,985 1,79 0,994 9,92 0,992
0,947 1,05 0,968 3,91 0,978 1,78 0,983 9,89 0,989
0,934 1,04 0,958 3,88 0,970 1,77 0,983 9,86 0,986
0,925 1,03 0,949 3,87 0,968 1,77 0,983 9,84 0,984
0,908 1,02 0,940 - 3,84 0,960 1,76 0,976 9,79 0,979
0,900 1,01 0,931 3,81 0,953 1,75 0,972 9,76 0,976
0,883 0,988 0,911 • 3,77 0,943 1,73 0,961 9,69 0,969
0,866 0,980 0,903 3,75 0,938 1,72 0,956 9,64 0,964
0,857 0,970 0,894 3,72 0,930 1,71 0,950 9,61 0,961
0,853 0,963 0,887 3,71 0,928 1,70 0,944 9,59 0,959
0,853 0,968 0,892 3,71 0,928 1,70 0,944 9,60 0,960
0,857 0,970 0,894 3,72 0,930 1,71 0,950 9,61 0,961
0,861 0,974 0,898 3,73 0,933 1,71 0,950 9,62 0,962
ПРИЛОЖЕНИЕ II
ХАРАКТЕРИСТИКА КАЛИБРОВОЧНЫХ ИЗОТОПОВ
, Таблица ПП. 1
Данные о распаде калибровочных изотопов
Изотоп Тип Период Реакция получения Энергия и интенсив- Мультиполь- Коэффициент Энергия
распада полураспада ность рентгеновских и у-лучей ность у-лучей конверсии Р-частиц, Мэв
Be7 е 53,61 дня Li8 (d, n) Be7 Li7 (p. n) Be7 0.479 Ml — 0,54
Na22 0+. 8 2,6 года Mg24 (d, a) Na22 1,277 (100) Е2 7-IO"*
Na23 (n, 2n) Na22 0,511 (178) 1,83
Na24 0- 14,90 ч Mg28 (d, a) Na24 1.369 (100) Е2 з-ю-8 1,40; 0,34
Na23 (d, p) Na24 2,756 (100) Е2 8-Ю-4 4,16
К42 ₽- 12,5 ч K41 (d. p) K42 1,510 Е2 — 3,55
К41 (n, Y) K42 1,90
Sc46 (n, a) K42 0,50
Sc46 0- 85 дней Sc46 (n,y) Sc48 0.892 (100) Е2 1.9-10~* 0,357
Sc46 (d, p) Sc48 Ti48 (n, p) Sc48 1,118 (100) Е2 8,2-10-8 1,48 0,69
V48 0+, 8 16,2 дня Ti48 (p, n) V48 0.990 (~100) Е2 ~1,47-10-4
Sc46 (a, n) V48 1,320 (100) Е2 ~4-IO"8
Cr61 Мп52 е 27,8 » Ti48 (a, n) Cr51 Cr50 (d, p) Cr51 Cr50 (n, у) Cr61 0.323 Ml; Е2 — 0,58
0+> е 5,7 » Cr62 (p, n) Mn62 0,730 (100) Е2 ~ 2,8-10"4
Cr52 (d, 2n) Mn52 0,940 (100); Е2\ Е2 ~ 1.6-10-4;
Мп54 Со80 е 291 день Fe58 (d, a) Mn54 V61 (a, n) Mn64 1,46 (100) 0,835 Е2 ~6-10-5 —
0- 5,2 года Co69 (n, y) Co80 1,173 (100) Е2 1.6-10-4 0,309
Zn8® Co69 (d, p) Co80 1,333 (100) Е2 1.2-10~4 1,478; 0,63
0+, 8 244 дня Cu85 (p, n) Zn85 Zn84 (d, p) Z85 1,120 Ml; Е2 — • 0.325 0,58
Y’« 0+. 8 104 » Sr88 (d, 2n) Y88 0,908 El 2,5-10’4
<0
Изотоп Тип распада Период полураспада Реакция получения
у88 0+, 8 104 ДНЯ Sr88 (р. n) Y88
Mo93m ИП 6,7 ч Nb93 (d, 2n) Mo93m Nb93 (p, n) Mo93m Zr" (a, n) Mo93m
Nb95 p- 35 дней 470 » Mo97 (d, a) Nb95
Cd109 e Pd198 (a, n) Cd199 Ag199 (d. 2n) Cd199
InU4m ИП 49 » Cd113 (d. n) In114,n In113 (d. p) In114"*
Cs137 0- 26,6 года Продукт деления Th
Sb119 e 38 ч Sn118 (d, n) Sb119 Sn119 (p, n) Sb119
Sbt20m ИП 5,8 дня Sn120 (d, 2n) Sb120m Sn120 (p, n) Sb120'”
Ce141 ₽- 32,5 » Ba138 (a, n) Ce141 Ce140 (d, p) Ce141
Au198 ₽- 2,7 » Л Au197 (n, y) Au198 Au197 (d, p) Au198
Hg293 ₽- 47 дней Hg202 (n, y) Hg203 Hg202 (d, p) Hg203
Bi297 e 8 лет Pb2€e (d, n) Bi207 Pb207 (p, n) Bi207 j •
Продолжение табл. ПП. 1
Энергия и интенсив- ность рентгеновских и у-лучей Мультиполь- ность у-лучей Коэффициент конверсии Энергия р-частиц, Мэв
1,850 Е2 1,3-10~* 0,58
0,264 (100) Е4 6,6-Ю-1 —
0,685 (100) Е2 3,3-1 о-3
1,479 (100) £2 3.0-1 о-4
0,768 Ml; Е2 — 0,162
0,087 (100) ЕЗ — —
0,022 (2380)
0,192 Е4 — —
0,661 (100) М4 — 0,520
0,033 (8,4) 1,17
0,024 Ml — —
0,090 (100); El; Е2 2,8-10’1; —
0,200 (100) 1,7-Ю-1
1,035 (100); Е2; Е2 1,2-10-®;
1,18 (100) 1 • IO’3
0,145 Ml +Е2 — 0,447
0,591
0.412 (100) Е2 — 0,28; 0,96
0,072 (2,57) 1,371
0.279 (100); Ml +E2 — 0,22
0,075 (10.9)
0,569 E2 — —
1,063 M4
Таблица ПП.
Эффективность регистрации уизлучения, испускаемого калибровочными изотопами.
NaJ (Tl) — широкий параллельный пучок
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120X120 100X100 80X80 70X70 60x60 40X40 30X30 18X18 10X10
0,142 1,000 1,000 1,000 1,000 1,000 1,000 1,000 1,000 0,999 0,987 0,948
0,180 1,000 1,000 1,000 0,999 0,998 0,997 0,996 0,995 0,981 0,907 0,817
0,200 1,000 1,000 0,999 0,998 0,997 0,996 0,985 , 0,984 0,966 0,867 0.745
0,264 1,000 1,000 0,998 0,997 0,996 0,992 0,978 0,935 0,871 0,708 0,593
0,279 1,000 1,000 0,997 0,996 0,993 0,988 0,974 0,919 0,844 0,677 0,504
0,320 1,000 0,999 0,996 0,995 0,986 0,976 0,962 0,882 0,800 0,618 0,428
0,411 0,999 0,997 0,991 0,981 0,958 0,937 0,923 0,794 0,696 0,510 0.372
0,480 0,998 0,994 0,983 0,967 0,935 0,908 0,875 0,746 0,643 0,460 0,313
0,569 0,997 0,989 0,973 0,950 0,909 0,877 0,844 0,699 0,593 0,417 0,292
0,661 0,996 0,983 0,961 0,933 ’ 0,886 0,850 0,817 0,660 0,556 0,386 0,258
0,685 0,995 0,981 0,958 0,929 0,879 0,843 0,810 0,653 0,547 0,378 0,250
0,768 0,993 0,975 0,948 0,915 0,860 0,821 0,788 0,626 0,522 0,358 0,235
0,830 0,991 0,970 0,940 0,905 0,847 0,808 0,757 0,609 0,506 0,345 0,222
0,842 0,990 0,969 0,939 0,904 0,846 0,806 0,755 0,607 0,504 0,343 0,220
0,885 0,989 0,967 0,934 0,897 0,838 0,796 0,743 0,597 0,494 0,336 0,216
Продолжение табл. ПП.2
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X 200 150X150 120X120 ЮОХ100 80x80 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
0,908 0,988 0,965 0,932 0,893 0,833 0,792 0,736 0,592 0,489 0,332 0,212
1,035 0,984 0,956 0,918 0,875 0,810, 0,768 0,714 0,565 0,464 0,312 0,192
1,080 0,983 0,952 0,913 0,869 0,802 0,758 0,703 0,556 0,456 0,306 0,186
1,114 0,982 0,950 0,909 0,865 0,798 0,753 0,698 0,551 0,451 0,302 0,182
1,170 0,979 0,945 0,903 0,856 0,788 0,743 0,688 0,540 0,441 0,295 0,176
1,277 0,976 0,939 0,893 0,844 0,775 0,727 0,672 О',525 0,428 0,285 0,171
1,330 0,974 0,935 0,887 0,838 0,768 0,719 0,664 0,517 0,421 0.279 0,165
1,368 0,972 0,931 0,883 0,833 0,761 0,713 0,658 0,512 0,415 0,275 0,161
1,480 0,968 0,924 0,873 0,821 0,748 0,699 0,644 0,497 0,403 0,267 0,153
1,850 0,956 0,904 0,846 0,790 0,713 0,664 0,609 0,464 0,374 0,245 0,131
1,930 0,953 0,899 0,841 0,783 0,705 0,657 0,602 0,458 0,368 0,240 0,126
2,620 0,942 0,875 0,812 0,746 0,670 0,622 0,567 0,426 0,341 0,222 0,108
2,760 0,938 0,871 0,806 0,751 0,667 0,617 0,562 0,422 0,337 0,219 0 105
4,450 0,922 0,853 А 0,786 0,720 0,639 0,590 0,535 0,399 0,317 0,203 0,089
6,130 0,923 0,853 0,786 0,722 0,639 0,592 0,537 0,401 0,319 0,205 0,091
7,100 0,924 0,855 0,788 0,725 0,643 0,595 0,540 0,403 0,321 0,207 0,093
8,000 0,926 0,858 0,790 0,728 0.646 0,598 0,544 0,405 0,323 0,209 0,096
Таблица ПП. 3
. Вартанов и П. С. Самойлов
NaJ(Tl) — точечный источник на оси, h = О
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200x200 150Х 150 120X120 100X100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 юхю
0,142 1,000 1,000 1,000 1,000 1,000 0,998 0,995 0,993 0,981 0,937 0,892
0,180 1,000 1,000 1,000 1,000 0,997 0,992 0,987 0,971 0,930 0,815 0,685
0,200 1,000 0,999 0,998 0,996 0,992 0,988 0,979 0,948 0,888 0,720 0,585
0,264 0,998 0,996 0,989 0,981 0,975 0,956 0,940 0,843 0,737 0,542 0,420
0,279 0,996 0,994 0,986 0,975 0,970 0,947 0,923 0,822 0,714 0,520 0,382
0,320 0,994 0,989 0,978 0,962 0,948 0,913 0,889 0,763 0,646 0,458 0,330
0,411 0,990 0,974 0,950 0,924 0,878 0,824 0,797 0,655 0,537 0,378 0,272
0,480 0,985 0,960 0,927 0,890 0,828 0,775 0,745 0,602 0,489 0,342 0,232
0,569 0,976 0,942 0,895 0,848 0,779 0,732 0,697 0,548 0,448 0,307 0,215
0,661 0,966 0,924 0,865 0,812 0,746 0,697 0,655 0,513 0,419 0,284 0,192
0,685 0,963 0,919 0,857 0,803 0,737 0,689 0,643 0,503 0,410 0,278 0,187
0,768 0,956 0,905 0,837 0,782 0,714 0,666 0,617 0,480 0,389 0,265 0,177
0,830 0,948 0,894 0,824 0,767 0,700 0,651 0,598 0,466 0,376 0,257 0,173-
0,842 0,945 0,891 0,821 0,764 0,697 0,648 0,595 0,464 0,373 0,255 0,171
0,885 0,941 0,883 0,811 0,755 0,687 0,638 0,585 0,454 0,365 0,250 0,165
0,908 0,938 0,879 0,806 0,750 [0,682 0,633 0,580 0,449 0,360 0,247 0,165
о
Продолжение табл. ПП.З
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120X120 100X100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 . 18X18 10X10
.1,035 0,926 0,858 0,782 0,726 0,659 0,610 0,557 0,427 0,340 0,234 0,15Q
1,080 0,921 0,851 0,774 0,719 0,650 0,602 0,548 0,420 0,334 0,229 0,145
1,114 0,918 0,846 0,768 0,714 0,645 0,596 0,542 0,415 0,330 0,225 0,141
1,170 0,915 0,838 0,760 0,706 0,635 0,587 0,533 0,408 0,323 0,220 0,136
1,277 0,906 0,825 0,746 0,692 0,616 0,570 0,516 0,395 0,312 0,212 0,128
1,330 0,902 , 0,819 0,740 0,686 0,609 0,563 0,509 0,390 0,308 0,208 0,124
1,368 0,899 0,815 0,736 0,682 0,603 0,557 0,502 0,386 0,304 0,205 0,121
1,480 0,890 0,804 0,725 0,670 0,587 0,542 0,487 0,376 0,296 0,199 0,115
1,850 0,863 0,770 0,695 0,635 0,553 0,511 0,456 0,349 0,274 0,185 0,101
1,930 0,858 0,762 0,689 0,629 0,547 0,505 0,450 0,344 0,270 0,182 0,09а
2,620 0,818 0,727 0,652 0,585 0,515 0,473 0,418 0,313 0,247 0,164 0,089
2,760 0,815 0,723 0,649 0,582 0,512 0,470 0,414 0,310 0,245 0,161 0,177
4,450 0,794 0,704 0,632 0,563 0,495 0,452 0,396 0,297 0,237 0,153 0,069
. 6,130 0,792 0,700 0,630 0,560 0,491 0,448 0,391 0,294 0,234 0,150 0,066
7,100 0,796 0,703 0,633 0,562 0,493 0,450 0,393 0,296 0,236 0,152 0,068
8,000 0,808 0,706 0,642 0,568 0,498 0,456 0,399 0,301 0,239 0,154 0,077
Таблица ПН. 4
<3 ( NaJ(Tl) — точечный источник на оси, h = 10 см
Энергия у-лучей Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120x120 100X100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
0,142 0,969 0,955 0,946 0,940 0,935 0,933 0,932 0,931 0,930 0,918 0,895
0,180 0,953 0,932 0,921 0,915 0,908 0,902 0,897 0,890 0,882 0,839 0,731
0,200 0,942 0,919 0,907 0,900 0,891 0,883 0,878 0,865 0,854 0,793 0,638
0,264 0.897 0,871 0,855 0,844 0,828 0,818 0,807 0,777 0,748 0,742 0,467
0,279 0,884 0,861 0,845 0,832 0,816 0,806 0,792 0,754 0,722 0,615 0,440
0,320 0,858 0,836 0,817 0,803 0,783 0,772 0,751 0,712 0,667 0,556 0,402
6,411 0,814 0,789 0,767 0,750 0,727 0,711 0,684 0,638 0,583 0,465 0,333
0,480 0,792 0,762 0,737 0,716 0,693 0,676 0,648 0,598 0,538 0,417 0,296
0,569 0,771 0,732 0,703 0,685 0,657 0,638 0,612 0,555 0,493 0,369 0,257
0,661 0,753 6,707 0,677 0,654 0,626 0,608 0,585 0,520 0,456 0,333 0,226
0,685 0,750 0,702 0,674 0,650 0,621 0,602 0,579 0,514 0,449 0,324 0,220
0,768 0,736 0,686 0,657 0,631 0,601 0,582 0,561 0,492 0,424 0,303 0,203
0,830 0,725 0,676 0,647 0,620 0,590 0,570 0,549 0,478 0,410 0,292 0,194
0,842 0,723 0,674 0,645 0,618 0,588 0,568 0,547 0,476 0,408 0,290 0,192
0,885 0,716 0,668 0,639 0,611 0,580 0,560 0,539 0,466 0,399 0,284 0,187
сл 0,908 0,712 0,664 0,635 0,607 0,576 0,557 0,535 0,461 0,395 0,281 0,184
Продолжение табчл. ПП.4
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120X120 100X100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
1,035 0,696 0,647 0,616 0,590 0,559 0,537 0,514 0,438 0,374 0,269 0,175
1,080 0,690 0,641 0,610 0,583 0,552 0,530 0,507 0,430 0,369 0,265 0,170
1,114 0,687 0,637 0,605 0,579 0,546 0,525 0,501 0,424 0,363 0,262 0,168
1,170 0,682 0,629 0,595 0,569 0,538 0,517 0,494 0,417 0,358 0,257 0,166
1,277 0,672 0,617 0,580 0,556 0,523 0,502 0,477 0,396 0,342 0,248 0,157
1,330 0,670 0,614 0,578 0,551 0,517 0,495 0,467 0,386 0,333 0,246 0,152
1,368 0,663 0,606 0,568 0,542 0,510 0,488 0,461 0,381 0,330 0,240 0,150
1,480 0,654 0,595 0,557 0,530 0,497 0,475 0,448 0,368 0,318 0,231 0,145
1,850 0,630 0,570 0,531 0,502 0,468 0,446 0,417 0,341 0,292 0,213 0,131
1,930 0,625 0,566 0,527 0,497 0,463 0,441 0,412 0,337 0,288 0,210 0,128
2,620 0,598 0,542 О',502 0,472 0,436 0,415 0,388 0,316 0,267 0,192 0,119
2,760 0,595 0,540 0,500 0,470 0,434 0,412 0,380 0,313 0,265 0,190 0,117
4,450 0,581 0,523 0,485 0,456 0,418 0,395 0,367 0,298 0,250 0,170 0,113
6,130 0,577 0,518 0,475 0,443 0,413 0,391 0,365 0,292 0,243 0,172 0,110
7,100 0,579 0,520 0,477 0,446 0,415 0,392 0,367 0,294 0,245 0,174 0,112
8,000 0,584 0,526 0,484 0,453 0,418 0,397 0,374 0,301 0,253 0,180 0,118
Т а б л и ц а ПП. 5
Фоточасти кристаллов NaJ(Tl) и CsJ(Tl) для у-излучения, испускаемого калибровочными изотопами.
NaJ(Tl) — широкий параллельный пучок
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120X120 100x100 80x80* 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
0,142 0,968 0,966 О',964 0,963 0,962 0,960 0,957 0,951 0,944 0,926 0,848
0,180 0,958 0,955 0,953 0,951 0,948 0,944 0,926 0,914 0,902 0,865 0,787
0,200 0,952 0,950 0,948 0,945 0,937 0,932 0,914 0,894 0,878 0,828 0,750
0,264 0,933 0,928 0,922 0,914 0,896 0,887 0,869 0,814 0,776 0,688 0,610
0,279 0,928 0,924 0,914 0,906 0,888 0,876 0,858 0,796 0,750 0,660 0,582
0,320 0,911 0,904 0,888 0,881 0,852 0,838 0,798 0,741 0,678 0,578 0,516
0,411 0,873 0,861 0,831 0,817 0,773 0,746 0,706 0,629 0,548 0,445 0,383
0,480 0,840 0,828 0,789 0,768 0,713 0,680 0,645 0,550 0,470 0,373 0,311
0,569 0,807 0,789 0,740 0,708 0,646 0,610 0,575 0,469 0,398 0,307 0,245
0,661 0,780 0,756 0,701 0,656 0,592 0,554 0,519 0,406 0,342 0,256 0,194
0,685 0,772 0,746 0,690 0,645 0,576 0,540 0,503 0,396 0,334 0,249 0,186
0,768 0,754 0,719 0,660 0,609 0,538 0,502 0,463 0,360 0,301 0,220 0,158
0,830 0,743 0,702 0,640 0,588 0,516 0,479 0,440 0,340 0,282 0,202 0,149
0,842 0,741 0,699 0,637 0,584 0,510 0,474 0,435 0,335 0,278 0,199 0,146
0,885 0,735 0,688 0,625 0,572 0,498 0,462 0,423 0,324 0,268 0,190 0,137
Продолжение табл. ПП.5
Энергия учлучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120x120 100X100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 18x18 10X10
’о ,908 0,732 0,682 0,619 0,566 0,494 0,454 0,413 0,319 0,262 0,185 0,132
1,035 0,718 0,656 0,590 0,539 0,462 0,424 0,386 0,292 0,239 0,164 0,118
1,080 0,714 0,647 0,581 0,531 0,454 0,416 0,378 0,285 0,232 0,158 0,112
1,114 0,709 0,641 0,574 0,524 0,448 0,409 0,371 0,279 0,226 0,153 0,107
1,170 0,702 0,634 0,566 0,514 0,440 0,401 0,363 0,274 0,220 0,146 0,100
1,277 0,698 0,613 0,546 0,493 0,423 0,384 0,349 0,257 0,205 0,134 0,087
1,330 0,690 0,604 0,536 0,480 0,412 0,374 0,339 0,247 0,196 0,126 0,078
1,368 0,686 0,599 0,531 0,475 0,409 0,369 0,334 0,244 0,193 0,123 0,075
1,480 0,672 0,584 0,517 0,458 0,394 0,354 0,319 0,230 0,180 0,114 0,067
1,850 0,634 0,543 0,474 0,414 0,352 0,314 0,279 0,195 0,149 0,089 0,059
1,930 0,617 0,536 0,466 0,406 0,344 0,307 0,271 0,189 0,143 0,085 0,046
2,620 0,576 0,488 0,410 0,353 0,290 0,256 0,220 0,145 0,106 0,058 0,044
' 2,760 0,568 0,481 0,402 0,344 0,282 0,248 0,212 0,138 0,101 0,054 0,041
-• 4,450 0,514 0,406 0,324 0,266 0,208 0,176 0,146 0,074 0,045 0,016 0,010
6,130 0,470 0,356 0,278 0,221 0,162 0,128 0,098 0,042 0,022 0,004 0,003
7,100 0,442 0,334 0,258 0,200 0,138 0,108 0,078 0,030 0,014 0,003 0,002
8,000 0,436 0,321 0,240 0,184 0,125 0,095 0,065 0,024 0,012 0,001 0,000
Таблица ПП. 5
CsJ(Tl)’— точечный источник на оси, h = 10 см
Энергия ужей Размер кристалла (диаметр X высота), мм
150x150 120X120 100Х100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 25X25 18X18 10X10
0,142 0,989 0,985 .0,982 0,979 0,975 0,971 . 0,965 0,956 0,942 0,934 0,921
0,180 0,975 0,969 0,965 0,960 0,955 0,950 0,939 0,927 0,906 0,893 0,874
0,200 0,968 0,960 0,954 0,949 0,943 0,937 0,924 0,908 0,883 0,867 0,841
0,264 0,938 0,924 0,916 0,905 0,897 0,886 0,858 0,827 0,798 0,750 0,664
0,279 0,929 0,916 0,907 0,895 0,886 0,876 0,840 0,805 0,779 0,723 0,616
0,320 0,915 0,893 0,881 0,864 0,853 0,837 0,791 0,750 0,722 0,647 0,541
0,411 0,882 0,851 0,829 0,797 0,784 0,755 0,682 0,637 0,602 0,521 0,411
0,480 0,860 0,824 0,795 0,754 0,733 0,698 0,615 0,568 0,527 0,451 0,355'
0,569 0,833 0,790 0,755 0,704 0,675 0,637 0,543 0,491 0,450 0,380 0,291
0,661 0,807 0,761 0,718 0,663 0,628 0,587 0,489 0,427 0,393 0,327 0,240
0,685 0,800 0,751 0,709 0,649 0,615 0,577 0,475 0,416 0,378 0,314 0,232
0,768 0,777 0,726 0,680 0,616 0,580 0,542 0,437 0,377 0,342 0,279 0,202*
0,830 0,761 0,709 0,660 0,595 0,558 0,521 0,414 0,353 0,319 0,258 0,184
0,842 0,757 0,704 0,656 0,590 0,554 0,517 0,409 0,348 0,315 0,254 0,180
0,885 0,745 0,693 0,643 0,577 0,541 0,504 0,395 0,335 0,302 0,242 0,170
0,908 0,739 0,687 0,636 0,570 0,535 0,497 0,390 0,328 0,295 0,237 0,165
Продолжение табл. ПП. 6'
Энергия у-лучей, Л4эв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
150X150 120x120 100X100 80x80 70X70 60X60 40X40 30X30 25X25 18x18 10X10
1,035 0,708 0,655 0,603 0,536 0,503, 0,467 0,363 0,299 0,267 0,214 0,145
1,080 0.697 0,644 0,593 0,525 0,494 0,458 0,355 0,291 0,259 0,208 0,140
1,114 0,690 0,637 0,585 0,518 0,487 0,451 0,349 0,286 0,253 0,204 0,135
1,170 0,677 0,625 0,574 0,507 0,478 0,442 0,340 0,279 0,245 0,197 0,130
1,277 0,656 0,606 0,557 0,489 0,461 0,425 0,327 0,268 0,232 0,189 0,120
1,330 0,643 0,598 0,550 0,480 0,454 0,414 0,320 0,263 0,225 0,182 0,114
1,368 0,635 0,591 0,542 0,468 0,441 0,404 0,310 0,252 0,218 0,173 0,108
1,480 0,618 0,576 0,527 0,453 0,425 0,388 0,295 0,238 0,207 0,162 0,095
1,850 0,558 0,521 0,473 0,406 0,376 0,340 0,250 0,196 0,167 0,127 0,070
1,930 0,550 0,513 0,465 0,400 0,369 0,333 0,244 0,190 0,162 0,121 0,064
2,620 0,479 0,437 0,395 0,342 0,310 0,274 0,188 0,139 0,114 0,077 0,035
2,760 0,466 0,428 0,384 0,333 0,301 0,264 0,181 0,134 0,109 0,073 0,032
4,450 0,381 0,346 0,311 0,258 0,227 0,1,93 0,117 0,078 0,059 0,032 0,010
6,130 0,357 0,317 0,278 0,222 0,185 0,148 0,077 0,046 0,033 0,014 0,003-
7,100 0,348 0,307 0,266 0,212 0,170 0,135 0,070 0,039 0,021 0,009 0,001
8,000 0,340 0,301 0,257 0,203 0,159 0,125- 0,062 0,033 0,014 0,003 0,000
Таблица ПП. 7
NaJ(Tl) — точечный источник на оси, h = О
Энергия у-лучей Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200x200 150X150 120X120 100X100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
0,142 0,912 0,910 0,908 0,907 0,906 0,904 0,902 0,901 0,892 0,888 0,833
0,180 0,910 0,908 0,906 0,905 0,900 0,893 0,877 0,875 0,867 0,854 0,786
0,200 0,905 0,904 0,902 0,900 0,892 0,884 0,868 0,861 0,846 0,820 0,752
0,264 0,885 0,881 0,879 0,876 0,862 0,848 0,832 0,788 0,749 0,665 0,597
0,279 0,879 0,875 0,873 0,869 0,852 0,837 0,821 0,768 0,726 0,642 0,574
0,320 0,866 0,860 0,854 0,849 0,830 0,810 0,794 0,728 0,676 0,580 0,520
0,411 0,832 0,822 0,812 0,794 0,765 0,735 0,719 0,626 0,566 0,458 0,398
0,480 0,808 0,791 0,776 0,746 0,706 0,670 0,654 0,547 0,488 0,388 0,328
0,569 0,780 0,752 0,728 0,682 0,632 0,594 0,578 0,464 0,406 0,316 0,256
0,661 0,758 0,716 0,680 0,624 0,570 0,536 0,498 0,404 0,346 0,266 0,206
0,685 0,751 0,708 0,667 0,611 0,557 0,521 0,483 0,390 0,332 0,252 0,199
0,768 0,732 0,678 0,631 0,572 0,517 0,483 0,445 0,352 0,295 0,218 0,165
0,830 0,718 0,659 0,608 0,550 0,494 0,461 0,423 0,331 0,275 0,201 0,148
0,842 0,716 0,656 0,604 0,547 0,490 0,458 0,420 * 0,328 0,272 0,198 0,145
0,885 0,709 0,645 0,590 0,533 0,476 0,445 0,408 0,315 0,259 0,188 0,135
о 0,908 0,704 0,638 0,582 0,527 0,472 0,440 0,403 0,309 0,253 0,183 0,131
Продолжение табл. ПП. 7
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120X120 100Х100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
1,035 0,681 0,610 0,551 0,498 0,443 0,411 0,374 0,281 0,228 0,160 0,126
1,080 0,673 0,600 0,540 0,489 0,434 ‘ 0,402 0,365 0,274 0,221 0,146 0,121
1,114 0,668 0,594 0,533 0,484 0,428 0,395 0,358 0,268 0,217 0,138 0,115
1,170 0,660 0,582 0,522 0,476 0,421 0,388 0,349 0,262 0,212 0,135 0,099
1,277 0,630 0,568 0,508 0,462 0,399 0,371 0,332 0,250 0,202 0,131 0,093
1,330 0,621 0,564 0,502 0,454 0,394 0,361 0,322 0,245 0,196 0,128 0,088
1,368 0,613 0,556 0,492 0,446 0,383 0,356 0,317 0,240 0,192 0,124 0,084
1,480 0,600 0,542 0,476 0,428 0,366 0,340 0,301 0,228 0,182 0,114 0,074
1,850 0,567 0,499 0,431 0,380 0,322 0,296 0,263 0,191 0,149 0,089 0,059
1,930 0,560 0,490 0,423 0,371 0,314 0,288 0,255 0,184 0,142 0,084 0,053
2,620 0,522 0,432 0,363 0,315 0,262 0,232 0,199 0,133 0,096 0,052 0,047
2,760 0,510 0,423 0,355 0,309 0,256 ; 0,222 0,189 0,124 0,088 0,046 0,041
4,450 0,446 0,354 0,292 0,244 0,188 0,158 0,126 0,066 0,040 0,014 0,012
6,130 0,418 0,316 ' 0,248 0,201 0,142 0,113 0,081 0,038 0,019 0,005 0,004
7,100 0,400 0,296 0,229 0,181 0,128 0,101 0,069 0,025 0,010 0,002 0,001
8,000 0,384 0,285 ' 0,213 0,165 0,114 0,089 0,057 0,022 0,009 0,001 0,000
Таблица ПП. 8
NaJ(Tl) — точечный источник на оси, h = 10 см
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120x120 100X100 80x80 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
0,142 0,968 0,966 0,964 0,963 0,962 0,961 0,958 0,952 0,943 0,923 0,845
0,180 0,952 0,949 0,946 0,944 0,940 0,938 0,920 0,917 0,900 0,866 0,783
0,200 0,946 0,942 0,936 0,934 0,928 0,923 0,905 0,897 0,875 0,829 0,751
0,264 0,921 0,912 0,903 0,893 0,878 0,869 0,851 0,814 0,774 0,684 0,606-
0,279 0,914 0,908 0,896 0,885 0,868 0,856 0,838 0,792 0,746 0,654 0,576
0,320 0,896 0,883 0,869 0,852 0,828 0,816 0,776 0,732 0,682 0,576 0,514
0,411 . 0,855 0,831 0,806 0,782 0,746 0,730 0,690 0,616 0,558 0,450 0,388
0,480 0,823 0,792 0,758 0,730 0,690 0,670 0,635 0,544 0,482 0,381 0,319
0,569 0,786 0,746 0,705 0,671 0,626 0,601 0,566 0,472 0,408 0,316 0,254
0,661 0,756 0,706 0,664 0,624 0,575 0,544 0,509 0,416 0,352 0,266 0,204
0,685 0,747 0,698 0,652 0,611 0,564 0,532 0,495 0,402 0,338 0,254 0,191
0,768 0,723 0,672 0,622 0,576 0,527 0,492 0,453 0,364 0,301 0,222 0,160
0,830 0,708 0,656 0,603 0,556 0,505 0,470 0,431 0,340 0,280 0,206 0,153
0,842 0,706 0,652 0,599 0,552 0,502 0,466 0,427 0,336 0,276 0,202 0,149
0,885 0,698 0,643 0,588 0,540 0,488 0,453 0,414 0,322 0,264 0,191 0,138
to о GO 0,908 0,693 0,637 0,582 0,535 0,482 0,446 0,405 0,316 0,258 0,186 0,133
Продолжение табл. ПП.8
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120X120 юох юо 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
1,035 0,675 0,612 0,555 0,509 0,451 0,416 0,378 0,288 0,232 0,163 0,117
1,080 0,669 0,604 0,547 0,501 0,442 0,406 0,368 0,278 0,224 0,156 0,110
1,114 0,664 0,597 0,540 0,496 0,436 0,400 0,362 0,272 0,218 0,152 0,106
1,170 0,656 0,590 0,532 0,484 0,424 0,388 0,350 0,260 0,209 0,142 0,096
1,277 0,643 0,572 0,517 0,472 0,411 0,377 0,342 0,249 0,198 0,133 0,086
1,330 0,636 0,564 0,510 0,465 0,405 0,370 0,335 0,242 0,193 0,128 0,080
1,368 0,632 0,558 0,504 0,458 0,398 0,365 0,330 0,239 0,189 0,125 0,077
1,480 0,620 0,544 0,488 0,444 0,384 0,351 0,316 0,228 0,179 0,116 0,060
1,850 0,582 0,504 0,447 0,401 0,343 0,310 0,275 0,197 0,150 0,092 0,052
1,930 0,576 0,496 0,438 0,392 0,334 0,302 . 0,266 0,190 0,144 0,087 0,048
2,620 0,526 0,444 0,382 0,333 0,278 0,246 0,210 0,144 0,105 0,056 0,042
2,760 0,515 0,436 0,372 0,325 0,271 0,238 0,202 0,137 0,098 0,051 0,038
4,450 0,448 0,375 0,312 0,259 0,196 0,164 0,134 0,072 0,045 0,016 0,010
6,130 0,420 0,321 0,254 0,204 0,150 0,120 0,090 0,044 0,024 0,006 0,004
7,100 0,398 0,302 0,233 0,184 0,128 0,102 0,072 0,032 0,014 0,004 0,002
8,000 0,382 0,292 0,222 0,168 0,113 0,086 0,056 0,023 0,010 0,003 0,000
Таблица П11. 9
Фотоэффективность регистрации’у-излучения, испускаемого калибровочными изотопами.
NaJ(Tl) — широкий параллельный пучок
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120X120 100X100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 18Х18 10X10
0,142 0,968 0,966 0,964 0,963 0,962 0,960 0,957 0,951 0,943 0,914 0,804
0,180 0,958 0,955 0,953 0,950 0,946 0,941 0,922 0,909 0,885 0,785 0,643
0,200 0,952 0,950 0,947 0,943 0,934 0,928 0,900 0,880 0,848 0,718 0,559
0,264 0,933 0,928 0,920 0,911 0,892 0,880 0,850 0,761 0,676 0,487 0,362
0,279 0,928 0,924 0,911 0,902 0,882 0,866 0,836 0,732 0,633 0,447 0,29а
0,320 0,911 0,903 0,885 0,877 0,840 0,818 0,768 0,654 0,542 0,357 0,221
0,411 0,872 0,858 0,824 0,802 0,741 0,699 0,652 0,499 0,381 0,227 0,14а
0,480 0,838 0,823 0,776 0,743 0,667 0,617 0,564 0,410 0,302 0,172 0,097
0,569 0,805 0,780 0,720 0,673 0,560 0,535 0,485 0,328 0,236 0,128 0,072
0,661 0,777 0,743 0,674 0,612 0,525 0,471 0,424 0,268 0,190 0,099 0,050
0,685 0,768 0,732 0,661 0,599 0,506 0,455 0,407 0,259 0,183 0,094 0,047
0,768 0,749 0,701 0,626 0,557 0,463 0,412 0,365 0,225 0,157 0,079 0,037
0,830 0,736 0,681 0,602 0,532 0,437 0,387 0,333 0,207 0,143 0,070 0,033
0,842 0,734 0,677 0,598 0,528 0,432 0,382 0,328 0,203 0,140 0,068 0,032
ю о СП 0,885 0,727 0,665 0,584 0,513 0,417 0,368 0,314 0,193 0,132 0,064 0,030
Продолжение табл. ПП.9
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X 200 150X150 120Х120 100X100 80x80 70x70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
0,908 0,723 0,658 0,577 0,505 0,412 0,360 0,304 0,189 0,128 0,061 0,028
1,035 0,707 0,627 0,542 0,472 0;374 0,326 0,276 0,165 0,111 0,051 0,023
1,080 0,702 0,616 0,531 0,461 0,364 0,315 0,266 0,159 0,106 0,048 0,021
1,114 0,696 0,609 0,522 0,453 0,358 0,308 0,259 0,154 0,102 0,046 0,020
1,170 0,687 0,599 0,511 0,440 0,347 0,298 0,250 0,148 0,097 0,043 0,010
1,277 0,681 0,576 0,488 0,416 0,328 0,279 0,235 0,135 0,088 0,038 0,015
1,330 0,672 0,565 0,475 0,402 0,316 0,269 0,225 0,128 0,083 0,035 0,013
1,368 0,667 0,558 0,469 0,396 0,311 0,263 0,220 0,125 0,080 0,034 0,012
1,480 0,651 0,540 0,451 0,376 0,295 0,248 0,205 0,114 0,073 0,030 0,010
1,850 0,606 0,491 0,401 0,327 0,251 0,209 0,170 0,091 0,056 0,022 0,008
1,930 0,588 0,482 0,392 0,318 0,243 0,202 0,163 0,087 0,053 0,020 0,000
2,620 0,543 0,427 0,333 0,263 0,194 0,159 0,125 0,062 0,036 0,013 0,005
2,760 0,533 0,419 0,324 0,258 0,188 0,153 0,119 0,058 0,034 0,012 0,004
4,450 0,474 ► 0,346 0,255 0,192 0,133 0,104 0,078 0,030 0,014 0,003 0,001
6,130 0,434 0,304 0,219 0,160 0,104 0,076 0,053 0,017 0,007 0,001 0,000'
7,100 0,408 0,286 0,203 0,145 0,089 0,064 0,042 0,012 0,005 0,001 0,000
8,000 0,404 0,275 0,190 0,134 0,081 0,057 0,035 0,010 0,004 0,000 0,000
Т а б л и ца'ПП. 10
NaJ(Tl) — точечный источник на оси, h = 0
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150X150 120X120 100X100 80X80 70X70 60X60 40X40 30x30 18X18 10X10
0,142 0,912 0,910 0,908 0,907 0,906 0,902 0,891 0,895 0,875 0,832 0,743
0.180 0,910 0,908 0,906 0,905 0,897 0,886 0,866 0,850 0,806 0,696 0,538
0,200 0,905 0,903 0,900 0,896 0,885 0,873 0,850 0,816 0,751 0,590 0,440
0,264 0,883 0,877 0,869 0,859 0,840 0,811 0,782 0,664 0,552 0,360 0,251
0,279 0,875 0,870 0,861 0,847 0,826 0,793 0,758 0,631 0,518 0,334 0,219
0,320 0,861 0,851 0,835 0,817 0,787 0,740 0,706 0,556 0,437 0,266 0,172
0,411 0,824 0,801 0,771 0,734 0,672 0,606 0,573 0,410 0,304 0,173 0,108
0,480 0,796 0,759 0,719 0,664 0,585 0,519 0.487 0,329 0,239 0,133 0,076
0,569 0,761 0,708 0,652 0,578 0,492 0,435 0,403 0,254 0,182 . 0,097 0,055
0,661 0,732 0,662 0,588 0,507 0,425 0,374 0,326 0,207 0,145 0,076 0,040
0,685 0,723 0,651 0,572 0,491 0,411 0,359 0,311 0,196 0,136 ; 0,070 0,037
0,768 0,699 0,614 0,528 0,447 0,369 0,322 0,275 0,169 0,115 0,058 0,029
0,830 0,681 0,589 0,501 0,422 0,346 0,300 0,253 0,154 0,103 0,052 0,026
0,842 0,677 0,584 0,478 0,418 0,342 0,297 0,250 0,152 0,101 0,050 0,025
0,885 0,667 0,569 0,520 0,402 0,327 0,284 0,239 0,143 0,095 0,047 0,022
0,908 0,660 0,561 0,469 0,395 0,322 0,279 0,234 0,139 0,091 0,045 0,021
Продолжение табл. ПП.10
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200X200 150Х150 120X120 100X100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
1,035 0,631 0,523 0,431 0,362 0,292 0,251 0,208 0,120 0,078 0,037 0,019
1,080 0,620 0,511 0,418 0,352 0,282 0,242 0,200 0,115 0,074 0,033 0,018
1,114 0,613 0,503 0,409 0,346 0,276 0,235 0,194 0,111 0,072 0,031 0,016
1,170 0,604 0,488 0,397 0,336 0,267 0,228 0.186 0,107 0,068 0,030 0,014
1,277 0,571 0,469 0,379 0,320 0,246 0,211 0,171 0,099 0,063 0,028 0,012
1,330 0,560 0,462 0,372 0,311 0,240 0,203 0,164 0,096 0,060 0,027 0,011
1,368 0,551 0,453 0,362 0,304 0,231 0,198 0,159 0,093 0,058 0,025 0,010
1,480 0,534 0,436 0,345 0,287 0,215 0,184 0,147 0,086 0,054 0,023 0,009
1,850 0,489 0,384 0,300 0,241 0,178 0,151 0,120 0,067 0,041 0,017 0,006
1,930 0,481 0,373 0,292 0,233 0,172 0,145 0,115 0,063 0,038 0,015 0,005
2,620 0,427 0,314 0,237 0,184 0,135 0,110 0,083 0,042 0,024 0,009 0,004
2,760 0,416 0,306 0,230 0,180 0,131 0,104 0,078 0,038 0,022 0,007 0,003
4,450 0,354 0,249 0,185 0,137 0,093 0,071 0,050 0,020 0,010 0,002 0,001
6,130 0,331 0,221 0,156 0,113 0,070 0,051 0,032 0,011 0,005 0,001 0,000
7,100 0,318 0,208 0,145 0,102 0,063 0,046 0,027 0,007 0,002 0,000 0,000
8,000 0,310 0,201 0,137 0,094 0,057 0,041 0,023 0,007 0,002 0,000 0,000
Таблица П11. 11
. Вартанов и П. С. Самойлов
NaJ(Tl) — точечный источник на оси, h = 10 см)
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200 X 200 150x150 120X120 100X100 80X80 70X70 60X60 40X40 30X30 18X18 10X10
0,142 0,938 0,923 0,912 0,905 0,900 0,897 0,893 0,886 0,877 0,847 0,756
0,180 0,907 0,885 0,871 0,864 0,854 0,846 0,825 0,816 0,794 0,727 0,576
0,200 0,891 0,860 0,849 0,841 0,827 0,819 0,795 0,776 0,747 0,657 0,479
0,264 0,826 0,794 0,772 0,754 0,727 0,711 0,687 0,633 0,579 0,508 0,283
0,279 0,808 0,782 0,757 0,736 0,708 0,690 0,664 0,597 0,539 0,402 0,253
0,320 0,769 0,738 0,710 0,684 0,648 0,630 0,583 0,521 0,455 0,320 0,207
0,411 0,696 0,656 0,618 0,587 0,542 0,519 0,472 0,393 0,325 0,209 0,129
0,480 0,652 0,604 0,559 0,523 0,478 0,453 0,412 0,325 0,259 0,159 0,094
0,569 0,606 0,546 0,496 0,460 0,411 0,383 0,346 0,262 0,201 0,117 0,065
0,661 0,569 0,499 0,450 0,408 0,360 0,331 0,298 0,216 0,161 0,089 0,046
0,685 0,560 0,490 0,440 0,397 0,350 0,320 0,287 0,207 0,152 0,082 0,042
0,768 0,532 0,461 0,409 0,364 0,317 0,286 0,254 0,179 0,128 0,067 0,033
0,830 0,513 0,444 0,390 0,345 0,298 0,268 0,237 0,163 0,115 0,060 0,030
. 0,842 0,510 0,440 0,386 0,341 0,295 0,265 0,234 0,160 0,113 0,059 0,029
0,885 0,500 0,430 0,376 0,330 0,283 0,254 0,223 0,150 0,105 0,054 0,026
0,908 0,493 0,423 0,370 0,325 0,278 0,248 0,217 0,146 0,102 0,052 0,025
Продолжение табл. ПП. 11
(to
5
Энергия у-лучей, Мэв Размер кристалла (диаметр X высота), мм
200x 200 150X150 120X120 100X100 80X80 70x70 60x60 40x40 30x30 18X18 юхю
1,035 0,470 0,369 0,342 0,300 0,252 0,223 0,194 0,126 0,087 0,044 0,021
1,080 0,462 0,387 0,334 0,292 0,244 0,215 0,187 0,120 0,083 0,041 0,019
1,114 0,456 0,380 0,327 0,281 0,238 0,210 0,181 0,115 0,079 0,040 0,018
1,170 0,447 0,371 0,317 0,275 0,228 0,201 0,173 0,108 0,075 0,037 0,016
1,277 0,432 0,353 0,300 0,262 0,215 0,189 0,163 0,099 0,068 0,033 0,014
1,330 0,426 0,346 0,295 0,256 0,209 0,183 0,157 0,093 0,064 0,032 0,012
1,368 0,419 0,338 0,286 0,248 0,203 0,178 0,152 0,091 0,062 0,030 0,012
1,480 0,406 0,324 0,272 0,235 0,191 0,168 0,142 0,084 0,057 0,027 0,010
1,850 0,367 0,287 0,237 0,201 0,161 0,138 0,115 0,067 0,044 0,020 0,007
1,930 0,360 0,281 0,231 0,195 0,155 0,133 0,110 0,064 0,042 0,018 0,006
2,620 0,315 0,241 0,192 0,157 0,121 0,102 0,082 0,046 0,028 0,011 0,005
'2,760 0,306 0,235 0,186 0,153 0,118 0,098 0,077 0,043 0,026 0,010 0,005
4,450 0,260 0,196 0,151 0,118 0,082 0,065 0,049 0,022 0,011 0,003 0,001
6,130 0,242 0,166 0,121 0,090 0,062 0,047 0,033 0,013 0,006 0,002 0,000
7,100 0,230 0,157 0,111 0,082 0,053 0,040 0,026 0,009 0,003 0,001 0,000
8,000 0,223 0,154 0,107 0,076 0,047 0,034 0,021 0,007 0,003 0,001 0,000
ГАММА-СПЕКТРЫ НЕКОТОРЫХ КАЛИБРОВОЧНЫХ ИЗОТОПОВ
Скорость счето}отн ед
•Номер канала
313
Номер канала
Скорость счета, отн. ед
€13
Номер канала
Скорость счета, отн.ед.
яг
Номер канала
скорость счета,отн. ео.
О *“* Го Со
Номер канала
Скорость счета, отн. ед.
Номер канола
Z13
g
Номер канала
Скорость счета, отн.ед.
<Д5
*
sc* NCJ, 030X20 h‘O
815
g
g
Скорость счета, отн. еЦ.
§
> ;
z
'л .о. 2 'g S о
612;:.
Номер канала
Скорость Счета, отн. ед.
Г\Э ск>
> .<. 5 *
025
Номер канала
Скорость счета, отн.ед.
XZZ
Напер канала
Скорость счета, отн. ед.
S
1ч Л 1
1Ь <5* V» Qj > О
В }
Номер канала
Скорость счета, отн.ед.
ZZZ'
s
§
8
Номер канала
Скорость счета, отн.ед.
КО
'
с ом NaJ, 030*20 h=O
nt
Номер канала
Скорость счета, отпед.
Номер канала
15 Н. А. Вартанов и П. С. Самойлов
225
932
Номер канала
Скорость счета, отн ед
to
to
822
Номер канала
Скорость счета, отн.ей
633
Номер канала
Скорость счета, отн ед.
оег
Скорость счета, отн. ед.
L_ • 0
-о—
Ю01=Ч W*O<70 'fDN он ш£6
Номер канала
Скорость счета, отн. ед.
О го Оо -о-
Номер капало
Скорость счета, отн ед.
еез
Номер канала
Скорость счета, отнед.
Номер канала
Скорость счета,отн ед.
ПРИЛОЖЕНИЕ Ill
КОМПТОНОВСКОЕ РАССЕЯНИЕ у-КВАНТОВ
Таблица ПШ. 1
Энергия рассеянных квантов в зависимости от угла рассеяния, Мэв
Энергия первичного кванта, Мэв Угол рассеяния 9, град.
10 20 30 40 50 60 80 100 120 140 160 180
0,050 0,050 0,050 0,049 0,049 0,048 0,048 0,046 0,045 0,044 0,043 0,042 0,042
0,060 0,060 0,060 0,059 0,058 0,058 0,057 0,055 0,053 0,051 0,050 0,049 0,048
0,070 0,070 0,069 0,069 0,068 0,067 0,066 0,063 0,060 0,058 0,057 0,055 0,055
0,080 0,080 0,079 0,078 0,077 0,076 0,074 0,071 0,068 0,065 0,064 0,061 0,061
0,10 0,099 0,099 0,097 0,096 0,094 0,091 0,086 0,081 0,077 0,076 0,073 0,072
0,12 0,119 0,118 0,116 0,114 0,111 0,107 0,101 0,094 0,089 0,087 0,083 0,082
0,15 0,149 0,147 0,144 0,140 0,136 0,131 0,121 0,112 0,104 0,101 0,096 0,095
0,18 0,179 0,176 0,172 0,166 0,160 0,153 0,139 0,127 0,118 0,114 0,107 0,106
0,20 0,199 0,195 0,190 0,183 0,175 0,167 0,151 0,137 0,126 0,122 0,114 0,112
0,25 0,248 0,243 0,235 0,224 0,213 0,201 0,178 0,159 0,144 0,139 0,128 0,126
0,30 0,297 0,290 0,278 0,264 0,248 0,232 0,202 0,178 0,159 0,153 0,140 0,138
0,35 0,346 0,336 0,321 0,302 0,281 0,261 0,223 0,194 0,173 0,165 0,150 0,148
0,40 0,395 0,382 0,362 0,338 0,313 0,288 0,243 0,208 0,184 0,175 0,159 0,156
0,50 0,493 0,472 0,442 0,407 0,371 0,336 0,276 0,233 0,203 0,192 0,173 0,169
0,60 0,590 0,560 0,518 0,471 0,423 0,378 0,305 0,252 0,217 0,205 0,183 0,179
Продолжение табл. П1П. 1
Энергия первичного кванта, Мэв Угол рассеяния 9, град.
10 20 30 40 50 60 80 100 120 140 160 180
0,70 0,686 0,647 0,591 0,530 0,470 0,415 0,328 0,268 0,229 0,215 0,191 0,187
0,80 0,781 0,731 0,661 0,590 0,513 0,449 0,349 0,282 0,239 0,224 0,198 0,194
1,0 0,971 0,894 0,792’ 0,686 0,589 0,506 0,382 0,303 0,254 0,237 0,209 0,204
1,2 1,159 1,051 0,913 0,774 0,653 0,552 0,408 0,319 0,265 0,247 0,216 0,211
1,5 1,436 1,274 1,077 0,889 0,732 0,608 0,438 0,337 0,278 0,258 0,224 0,218
1,8 1,709 1,485 1,223 0,987 0,797 0,652 0,460 0,351 0,286 0,265 0,230 0,224
2,0 1,888 1,618 1,312 1,044 0,834 0,676 0,472 0,358 0,291 0,269 0,233 0,227
2,5 2,327 1,930 1,510 1,166 0,910 0,725 0,492 0,371 0,300 0,277 0,238 0,232
3,0 2,754 2,215 1,679 1,264 0,969 0,762 0,513 0,380 0,306 0,282 0,242 0,235
3,5 3,170 2,477 1,825 1,345 1,016 0,791 0,526 0,387 0,310 0,286 0,245 0,238
4,0 3,575 2,717 ч 1,952 1,413 1,054 0,814 0,536 0,393 0,314 0,289 0,247 0,241
5,0 4,353 3,144 2,163 1,520 1,112 0,849 0,550 0,401 0,319 0,293 0,250 0,243
6,0 5,092 3,512 2,332 1,601 1,155 0,873 0,561 0,406 0,322 0,296 0,252 0,245
8,0 6,463 4,115 2,582 1,715 1,214 0,906 0,574 0,413 0,327 0,299 0,255 0,248
10,0 7,708 4,586 2,758 1,792 1,252 0,927 0,582 0,417’ 0,329 0,302 0,257 0,249
Энергия электронов отдачи в зависимости от угла рассеяния; кэв
Таблица П1П. 2
Энергия первичного Угол рассеяния град.
кванта, Мэв 0 10 20 30 40 50 60 70 75 80 85 90
0,01 0,377 0,365 0,333 0,283 0,221 0,156 0,094 0,044 0,025 0,011 0,003 0
0,015 0,832 0,807 0,734 0,624 0,488 0,343 0,208 0,097 0,056 0,025 0,006 0
0,02 1,452 1,408 1,282 1,089 0,852 0,600 0,363 0,170 0,097 0,044 0,011 0
0,025 2,228 2,161 1,967 1,670 1,306 0,919 0,556 0,260 0,149 0,067 0,017 0
0,03 3,153 3,057- 2,782 2,362 1,847 1,300 0,786 0,368 0,211 0,095 0,024 0
0,04 5,414 5,252 4,779 4,056 3,171 2,235 1,349 0,631 0,361 0,163 0,041 0
0,05 8,181 7,935 7,219 6,125 4,786 3,365 2,034 0,951 0,544 0,245 0,062 0
0,06 11,40 11,06 10,06 8,528 6,661 4,680 2,827 1,321 0,756 0,340 0,086 0
0,08 19,09 18,50 16,81 14,25 11,11 7,799 4,705 2,197 1,256 0,565 0,142 0
0,10 28,14 27,26 24,76 20,95 16,32 11,44 6,891 3,213 1,837 0,825 0,208 0
0,15 55,48 53,72 48,68 41,05 31,84 22,22 13,33 6,195 3,538 1,590 0,399 0
0,20 87,83 84,97 76,79 64,49 49,78 34,55 20,63 9,553 5,447 ! 2,445 0,615 0
0,25 123,7 119,5 107,6 90,00 69,10 47,70 28,34 13,07 7,442 3,337 0,839 0
0,30 162,1 156,4 > 140,5 116,9 89,24 61,25 36,21 16,63 9,456 4,235 1,064 0
0,35 202,3 195,0 174,6 144,6 109,7 74,88 44,04 20,15 11,44 5,118 1,284 0
Продолжение табл. ПШ. 2
Энергия первичного кванта, Мэв Угол рассеяния град.
0 10 20 30 * 40 50 60 70 75 80 85 90
0,40 244 235 210 173 130 088 052 024 13 6 1 0
0,50 331 318 282 230 171 115 066 30 17 8 2 0
0,60 421 403 355 286 211 140 080 36 20 9 2 0
0,80 606 578 501 396 286 186 105 47 26 12 3 0
1,0 797 755 645 500 354 226 126 55 31 14 3 0
1,2 989 932 785 597 415 261 143 62 35 15 4 0
1,5 1282 1198 987 732 495 305 165 71 40 17 4 0
2,0 1773 1634 1302 928 606 363 193 82 45 20 5 0
2,5 2268 2062 1590 1094 694 407 213 90 49 22 5 0
3,0 2765 2479 1854 1237 766 441 228 95 53 23 6 0
4,0 3760 3283 2321 1469 876 492 250 104 56 25 6 0
5,0 4757 4046 2719 1649 955 527 265 109 60 26 6 0
6,0 5755 4772 3063 1792 1015 552 275 113 62 27 7 0
8,0 7752 6119- 3627 2007 1100 587 290 118 64 28 7 0
10,0 9751 7345 4069 2160 1158 611 299 121 66 29 7 0
ьо
о
Энергия электронов отдачи Е в долях максимальной энергии Ео, Мэв
Таблица ПШ. 3
Ео 0,9Ео 0,8Ео 0,7Ео 0,6Ео 0,5Ео 0,4Ео 0,ЗЕо О,2Ео о,1Е0
0,028 0,0252 0,0224 0,0196 0,0168 0,0140 0,0112 0,0084 0,0056 0,0028
0,055 0,0495 0,0440 0,0385 0,0330 0,0275 0,0220 0,0165 0,0110 0,0055
0,088 0,0792 0,0704 0,0616 0,0528 0,0440 0,0352 0,0264 0,0176 0,0088
0,124 0,1116 0,0992 0,0868 0,0744 0,0620 0,0496 0,0372 0,0248 0,0124
0,162 0,1458 0,1296 0,1134 0,0972 0,0810 0,0648 0,0486 0,0324 0,0162
0,202 0,1818 0,1616 0,1414 0,1212 0,1010 0,0808 0,0606 0,0404 0,0202
0,244 0,2196 0,1952 0,1708 0,1464 0,1220 0,0976 0,0732 0,0488 0,0244
0,331 0,2979 0,2648 0,2317 0,1986 0,1655 0,1324 0,0993 0,0662 0,0331
0,421 0,3789 0,3368 0,2947 0,2526 0,2105 0,1684 0,1263 0,0842 0,0421
0,606 0,5454 0,4848 0,4242 0,3636 0,3030 0,2424 0,1818 0,1212 0,0606
0,797 0,7173 0,6376 0,5579 0,4782 0,3985 0,3188 0,2391 0,1594 0,0797
0,989 0,8901 0,7912 0,6923 0,5934 0,4945 0,3956 0,2967 0,1978 0,0989
1,282 1,1538 1,0256 0,8974 0,7692 0,6410 0,5128 0,3846 0,2564 0,1282
1,773 1,5957 1,418Д 1,2411 1,0638 0,8865 0,7092 0,5319 0,3546 0,1773
2,268 2,0412 1,8144 1,5876 1,3608 1,1340 0,9072 0,6804 0,4536 0,2268
2,765 2,4885 2,2120 1,9355 1,6590 1,3825 1,1060 0,8295 0,5530 0,2765
Таблица ПШ. 4
. Вартанов и П. С. Самойлов
Дифференциальное эффективное сечение для передачи электрону отдачи энергии, лежащей между Е и Е + dE,
в единицах 10-2в см2/электрон на 1 Мэв
Энергия первичного кванта, Мэв Максималь- ная энергия электронов отдачи, Мэв » Энергия электронов отдачи, Е
0,1Ео 0,2£о 0,ЗЕо 0,4Ео 0,5Ео 0,6Ео 0,7£о 0,8Ео 0,9Ео Ей
0,10 0,028 2210 1896 1646 1457 1356 1303 1421 1645 2052 2662
0,15 0,055 995,6 872,4 737,7 677,9 622,2 603,3 636,0 732,9 919,5 1220
0,20 0,088 567,3 501,8 443,9 396,6 363,4 350,6 369,2 427,0 547,4 752,1
0,25 0,124 367,2 328,5 293,5 263,8 242,3 233,1 242,7 281,0 362,8 511,9
0,30 0,162 257,4 232,7 209,7 189,9 175,1 168,3 174,4 200,0 259,5 372,9
0,35 0,202 190,6 173,8 158,0 144,1 133,5 128,4 132,6 151,9 197,4 288,4
0,40 0,244 149,9 134,9 123,5 113,4 105,7 101,9 105,2 120,4 157,3 235,1
0,50 0,331 95,07 88,28 81,87 76,19 71,80 69,79 72,07 82,49 108,8 168,0
0,60 0,421 66,58 62,46 58,53 55,05 52,43 51,37 53,31 61,12 81,16 129,4
0,80 0,606 37,91 36,07 34,38 32,92 31,93 31,82 33,40 38,46 51,68 86,76
1,0 0,797 24,46 23,51 22,68 22,02 21,68 21,93 23,32 27,16 37,04 65,52
1,2 0,989 17,10 16,57 16,12 15,81 15,76 16,14 17,36 20,42 28,14 51,80
1,5 1,282 11,04 10,76 10,57 10,50 10,62 11,03 12,08 14,42 20,28 39,82
2,0 1,773 6,504 6,151 6,115 6,160 6,332 6,563 7,494 9,145 13,22 28,39
2,5 2,268 4,014 3,979 3,985 4,052 4,212 4,530 5,138 6,385 9,386 22,15
3,0 2,765 2,796 2,784 2,803 2,868 3,007 3,266 3,751 4,732 7,170 18,20
ПРИЛОЖЕНИЕ IV
КОЭФФИЦИЕНТЫ ПОГЛОЩЕНИЯ y-ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ НЕКОТОРЫХ ЭЛЕМЕНТОВ
Таблица ШУ. 1
Бериллий
Энергия квантов, Мэв Сечение рассеяния, Х10'24 см2/атом Сечение фотоэффекта на К-и L-оболочках, X ХОТ2* см2/атом Сечение образования пар, Х10’24 см2/атом Полный коэффициент поглощения, см2/г
с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния на ядрах на электро- нах с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
0,01 3,54 2,56 5,42 0,599 0,533
0,015 3,01 2,52 1,39 — — 0,294 0,261
0,02 2,77 2,47 0,52 — __ 0,220 0,200
0,03 2,53 2,39 0,13 — — 0,178 0,168
0,04 2,38 2,31 0,052 — — 0,163 0,158
0,05 2,29 2,24 0,021 — 0,154 0,151
0,06 2,21 2,18 0,010 — — 0,148 0,146
0,08 2,10 2,07 — — — 0,140 0,138
0,10 1,99 1,972 — — — 0,133 0,132
0,15 1,78 1,774 — — 0,119 0,119
0,20 1,63 1,626 — — — 0,109 0,109
0,30 — 1,414 — — — 0,0945
0,40 — 1,267 — — — 0,0847
0,50 — 1,157 — — — — 0,0773
0,60 — 1,070 — — 0,0715
0,80 — 0,940 — — — — 0,0628
1,0 — 0,845 — — — — 0,0565
1,5 — 0,686 — 0,00071 — — 0,0459
2,0 -— 0,586 — 0,0028 — — 0,0394
3,0 — 0,460 — 0,0081 0,00005 — 0,0313
4,0 л 0,381 — 0,013 0,0002 — 0,0266
5,0 — 0,331 — 0,018 0,0004 — 0,0234
6,0 — 0,293 — 0,022 0,0008 — 0,0211
8,0 — 0,240 — 0,028 0,002 — 0,0180
10,0 — 0,204 — 0,034 0,003 — 0,0161
О)
Энергия квантов, Мэв Сечение рассеяния, Х10~24 см2/атом
с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
0,01 6,88 3,84
0,015 5,30 3,77
0,02 4,64 3,71
0,03 4,04 3,58
0,04 3,71 3,47
0,05 3,50 3,37
0,06 3,37 3,28
0,08 3,18 3,10
0,10 3,02 2,96
0,15 2,69 2,66
0,20 2,46 2,44
0,30 2,13 2,12
0,40 — 1,900
0,50 — 1,735
0,60 — 1,605
0,80 — 1,410
1,0 — 1,267
1,5 — 1,030
2,0 — 0,878
3,0 — 0,691
4,0 — 0,576
5,0 — 0,497
6,0 — 0,439
8,0 — 0,359
to со 10,0 — 0,306
Углерод
Таблица ШУ 2
Сечение фотоэффекта на К- и L-оболочках, Х10”24 см2/атом Сечение образования пар, ХЮ’24 см2/атом Полный коэффициент поглощения, см'1/г
на ядрах на электро- нах с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
38,6 2,28 2,13
10,2 — 0,777 0,701
3*91 — 0,429 0,382
0,99 — 0,252 0,229
0,38 — 0,205 0,193
0,18 0,185 0,178
0,096 0,037 0,017 0,0040 — — 0,174 0,161 0,152 0,135 0,169 0,157 0,149 0,134
— 0,123 0,122
0,107 0,106
0,0953
0,0870
0,0805
Z — 0,0707
0,0636
0,0016 — 0,0518
। 0,0063 0,018 0,00007 — 0,0444 0,0356
0,030 • 0,0003 — 0,0304
0,040 0,0007 . — 0,0270
0,048 0,001 — 0,0245
0,063 0,002 — 0,0213
— 0,076 0,004 1 0,0194 1,
11,5 5,12 Ж6
8,28 5,03 39,6
6,95 4,94 15,4
5,77 4,78 4,09
5,18 4,62 1,55
4,80 4,49 0,73
4,61 4,37 0,40
4,30 4,14 0,15
4,06 3,94 0,071
3,61 3,55 0,020
3,29 3,25 0,010
2,84 2,83 —
2,54 2,53 —
— 2,31 —
— л 2,14 —
— 1,880 . —
— 1,690 —
— 1,373 —
— 1,171 —
— — 5,93 5,69
— — 1,80 1,68
— — 0,842 0,766
— — 0,371 0,334
— — 0,253 0,232
— — 0,208 0,197
— — 0,189 0,180
— — 0,168 0,162
— — 0,156 0,151
— — 0,137 0,134
— — 0,124 0,123
— — 0,107 0,107
— — 0,0956 0,0953
— — — 0,0870
— — —: 0,0806
— — — 0,0708
— — — 0,0636
0,0028 — — 0,0518
0,011 — — 0,0445
1880
i
3,0 — 0,921 — 0,032 0,0001 — 0,0359
4,0 — 0,768 — 0,053 0,0004 — 0,0309
5,0 — 0,663 — 0,070 0,0009 — 0,0276
6,0 — 0,586 • — 0,086 0,002 — 0,0254
8,0 — 0,479 — 0,112 0,003 — 0,0224
10,0 — 0,408 — 0,134 0,005 — 0,0206
Натрий
Таблица ITIV. 4
Энергия квантов, Мэв Сечение рассеяния, ХЮ'21 см2/атом Сечение фотоэффекта на К- и L-оболочках, ♦ X 10~24 см2/атом Сечение образования пар, Х10~24 см2/атом Полный коэффициент поглощения, см2/э
с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния на ядрах на электро- нах с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
0,01 20 7,04 588 — 15,9 15,6
0,015 14 6,92 169 — — 4,80 4,61
0,02 11,2 6,80 67,5 — — 2,06 1,95
0,03 8,8 6,57 18,1 — — 0,705 0,646
0,04 7,8 6,36 7,0 — — 0,388 0,350
0,05 7,1 6,17 3,3 — — 0,273 0,248
0,06 6,67 6,01 1,87 — — 0,224 0,206
to СП 0,08 6,08 5,69 0,74 — — 0,179 0,168
to
о
Энергия квантов, Мэв Сечение рассеяния, X 10~2*см2/атом Сечение фотоэффекта на К- и L-оболочках, ХЮ'24 см.2!атом.
с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
0,10 5,70 5,42 0,35
0,15 5,01 4,88 0,091
0,20 4,54 4,47 0,040
0,30 3,92 3,89 0,010
0,40 3,50 3,48 —
0,50 3,19 3,18 — *
0,60 — 2,94 —
0,80 — 2,58 —
1,0 — 2,32 • —
1,5 — 1,888 —
2,0 — 1,610 —
3,0 — 1,266 —
4,0 — 1,056 —
5,0 — 0,911 1 —
6,0 — > 0,805 —
8,0 — 0,659 —
10,0 — 0,561 —
Продолжение табл. П1У. 4
Сечение образования пар, ХЮ”24 см2/атом Полный коэффициент поглощения, см2/г
на ядрах на электро- нах с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
— 0,159 0,151
— — 0,134 0,130
— — 0,120 0,118
— — 0,103 0,102
— — 0,0917 0,0912
— — 0,0836 0,0833
— — — 0,0770
— — — 0,0676-
— — — 0,0608
0,0054 — — 0,0490
0,021 — — 0,0427
0,061 0,0001 — 0,0348
0,100 0,0005 — 0,0303-
0,133 0,001 — 0,0274
0,163 0,002 — 0,0254
0,211 0,004 — 0,0229
0,252 1 1 0,007 — 0,0215
Энергия квантов, Мэв Сечение рассеяния, X 10“24 см2/атом.
с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния ।
0,01 25 7,68
0,015 17 7,55
0,02 13 7,42
0,03 10,2 7,16
0,04 8,7 6,94
0,05 7,9 6,73
0,06 7,4 6,55
0,08 6,66 6,20
0,10 6,24 5,91
0,15 5,48 5,32
0,20 4,97 4,88
0,30 4,28 4,24
0,40 3,82 3,80
0,50 3,48 3,47
0,60 — 3,21
0,80 — 2,82
1,0 — 2,53
1,5 — 2,06
2,0 — 1,757
3,0 — 1,381
4,0 — 1,152
5,0 — 0,994
6,0 — 0,878
8,0 — 0,719
10,0 — 0,612
Магний
Таблица ШУ. 5
Сечение фотоэффекта на К- и L-оболочках, Х10"24 см2/атом Сечение образования пар, ХЮ"24 смР/атом Полный коэффициент поглощения, см2/г
на ядрах на электро- нах с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
847 21,6 21,2
246 — — 6,59 6,28
99,7 — — 2,79 2,65
27,2 — — 0,926 0,851
10,6 — — 0,478 0,434
5,1 — — 0,322 0,293
2,8 — — 0,253 0,232
1,11 — — 0,192 0,181
0,53 — — 0,168 0,160
0,14 — — 0,139 0,135
0,060 — — 0,125 0,122
0,020 — — 0,107 0,106
0,010 — — 0,0949 0,0944
— — — 0,0862 0,0860
— — — ! — 0,0795
— — — — 0,0699
— — — — 0,0627
— 0,0064 — — 0,0512
— 0,026 — — 0,0442
— 0,073 0,0001 — 0,0360
— 0,119 0,0006 — 0,0315
— 0,159 0,001 — 0,0286
— 0,194 0,002 — 0,0266
— 0,251 0,005 — 0,0242
— 0,300 0,007 — 0,0228
Энергия квантов, Мэв Сечение рассеяния, Х10“24 см*{атом.
с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
0,01 29 8,32
0,015 19 8,18
0,02 15 8,03
0,03 11,5 7,76
0,04 9,8 7,51
0,05 8,8 7,29
0,06’ 8,1 7,10
0,08 7,26 6,72
0,10 6,79 6,41
' 0,15 5,96 5,77
0,20 5,39 5,29
0,30 4,64 4,60
0,40 4,14 4,12
0,50 3,78 3,76
0,60 3,49 3,48
0,80 — 3,06
1,0 — 2,75
1,5 — 2,33
2,0 — 1,903
3,0 — 1,496
4,0 — 1,247
5,0 — 1,077
6,0 — 0,952
8,0 — 0,778
10,0 — 0,663
Таблица ШУ. 6
Алюминий
Сечение фотоэффекта на К- и L-оболочках, Х10’24 см2/атом Сечение образования пар, Х10’24 см2/атом Полный коэффициент поглощения, см2/г
на ядрах на электро- нах с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
1170 26,8 26,3
343 — — 8,08 7,84
141 — — 3,48 3,33
39,0 — — 1,13 1,04
15,2 — — 0,558 0,507
7,3 — — 0,360 0,326
4,0 — — 0,270 0,248
1,61 — — 0,198 0,186
0,78 — — 0,169 0,161
0,21 — — 0,138 0,134
0,080 — — 0,122 0,120
0,020 — — 0,104 0,103
0,010 — — 0,0927 0,0922
— — — 0,0844 0,0840
— — — 0,0779 0,0777
— — — — 0,0683
— — — 0,0614
— 0,0076 — — 0,0500
— 0,030 — — 0,0432
— 0,086 0,0002 — 0,0353
— 0,140 0,0006 — 0,0310
— 0,186 0,001 — 0,0282
— 0 227 0,002 — 0,0264
— 0,295 0,005 — 0,0241
— 0,353 0,008 i 0,0229
Энергия^ квантов, Мэв Сечение рассеяния, ХЮ"*4 см2/атом
с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
0,01 150 18,56
0,015 96 18,24
0,02 70 17,92
0,03 46 17,31
0,04 35 16,76
0,05 28 16,27
0,06 24 15,83
0,08 20,2 14,99
0,10 17,9 14,29
0,15 14,5 12,86
0,20 12,8 11,79
0,30 10,7 10,25
, 0,40 9,43. 9,18
0,50 8,54 8,39
0,60 7,86 7,76
0,80 6,87 6,82
1,0 6,16 6,12
1,5 — 4,98
2,0 — 4,25
3,0 — 3,34
4,0 — 2,78
5,0 — 2,40
6,0 — 2,123
8,0 — 1,736
10,0 — 1,479
to л 1
1
Таблица П1У. 7
Медь
Сечение фотоэффекта
на К- и L-оболочках,
ХЮ"24 см-/атом
Сечение образования пар, X10-S14 см2/атом Полный коэффициент поглощения, см2/г
на ядрах на электро- нах с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
23600 225 224
8000 — — 76,8 76,0
3580 — — 34,6 34,1
1120 — — 11,1 10,8
474 — — 4,83 4,65
242 — — 2,56 2,45
143 — — 1,58 1,51
60,2 — — 0,762 0,713
30,7 — — 0,461 0,427
8,9 — — 0,222 0,206
3,7 — — 0,156 0,147
1,1 — — 0,112 0,108
0,48 — — 0,0940 0,0916
’ 0,26 — — 0,0834 0,0820
0,16 — — 0,0760 0,0751
0,08 — — 0,0659 0,0654
0,05 — — 0,0589 0,0585
— 0,041 — — ! 0,0476
— 0,16 — — 0,0418
— 0,43 0,0004 — 0,0357
— 0,70 0,001 — 0,0330
— 0,93 0,003 — 0,0316
— 1,13 0,006 — 0,0309
— 1,45 0,012 — 0,0303
— 1,72 0,018 — 0,0305
Ио;
Энергия, квантов, Мэв Сечение рассеяния, Х10"24 см2/атом Сечение фотоэффекта на К- и L-оболочках, ХЮ’24 см2/атом
с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
0,01 590 33,9 29800
0,015 380 33,3 9360
0,02 270 32,8 i 4130
0,03 160 31,6 1260
0,03323 150 31,3 933
0,03323 150 31,3 7510
0,04 120 30,6 4490
0,05 89 29,7 2470
0,06 72 28,9 । 1500
0,08 54 27,4 ! 677
6,10 44 26,1 360
0,15 32 23,5 113
0,20 26,5 21,5 50
0,30 21,0 18,74 16,0
0,40 18,1 16,78 7,2
0,50 16,2 15,33 3,9
0,60 1 14,8 14,18 ! 2,5
0,80 ; | 12,8 12,46 | 1 1,3
1,0 ! 1 11,4 11,19 0,84
1,5 1 9,18 9,10 0,41
2,0 7,81 7,76 0,26
3,0 6,10 0,16
4,0 — ' 5,09 0,11
5,0 — 4,39 0,08
6,0 — 3,88 0,07
8,0 — 3,17 0,05
10,0 — 2,70 0,04
Таблица ШУ. 8
Сечение образования пар, Х10~24 см2/атом Полный коэффициент поглощения, см2/г
на ядрах на электро- нах с учетом коге- рентного рас- сеяния без учета коге- рентного рас- сеяния
— — 144 142
— — 46,2 44,6
— — 20,9 19,8
— — 6,74 6,13
— — 5,14 4,58
— — 36,4 35,8
— — 21,9 • 21,5
— — 12,1 11,9
— — 7,46 7,26
— — 3,47 3,34
— — 1,92 1,83
— — 0,688 0,648
— — 0,363 0,339
— — 0,176 0,165
— — 0,120 0,114
— — 0,0954 0,0913
— — 0,0821 0,0792
— — 0,0669 0,0653
— — 0,0581 0,0571
0,17 — 0,0463 0,0460
0,59 — 0,0411 0,0409
1,53 0,0006 — 0,0370
2,39 0,003 — 0,0360
3,12 0,006 — 0,0361
3,72 0,01 — 0,0365
4,70 0,02 — 0,0377
5,52 0,03 — 0,0394
Энергия квантов. Мэв Сечение рассеяния, Х10“24 см2/атом
с учетом коге- рентного рассеяния без учета коге- рентного рассеяния
0,010 1500 51,8
0,01268 1200 51,3
0,01537 990 50,7
0,02 730 50,1
0,03 430 48,4
0,04 300 46,8
0,05 220 45,4
0,06 180 44,2
0,08 124 41,9
0,08584 114 41,3
0,08584 114 41,3
0,10 95 39,9
0,15 63 35,9
0,20 48 32,9
0,30 35,5 28,6
0,40 29,6 25,6
0,50 26,0 23,4
0,60 23,4 21,7
0,80 20,0 19,04
1,0 17,8 17,11
1,5 14,2 13,90
2,0 12,0 11,86
3,0 9,40 9,32
4,0 7,81 7,77
5,0 — 6,71
6,0 — 5,93
8,0 — 4,85
10,0 — 4,13
Т а'б л и ца ГПУ. 9
Таллий
Сечение» фотоэффекта на К- и L-оболочках, Х10'24 см2/атом Сечение образования пар, Х10“24 см2/атом Полный коэффициент поглощения, см2/г
на ядрах на электро- нах с учетом коге- рентного рассеяния без учета'коге- рентного рассеяния
26 000 81,1 76,8
13 400 — — 43,0 39,7
47 200 — — 142 139
22 700 — — 69,1 67,1
7 220 — — 22,6 21,4
3 200 — — 10,3 9,57
1,660 — — 5,54 5,03
976 — — 3,41 3,01
420 — — 1,60 1,36
341 — — 1,34 1,1-3
2 577 — — 7,93 7,72
1 710 — — 5,32 5,16
576 — — 1,88 1,80
261 — 0,911 0,866
88,9 — — 0,367 0,346
43,6 — 0,216 0,204
25,0 — 0,150 0,143
16,4 — — 0,117 0,112
8,9 — — 0,0852 0,0824
5,8 — — 0,0696 0,0675
2,8 0,53 — 0,0517 0,0508
1,8 1,67 — 0,0456 0,0452
1,1 3,83 0,001 0,0422 0,0420
0,72 5,62 0,004 0,0417 0,0416
0,56 . 7,08 0,009 — 0,0423
0,45 8,29 0,02 — 0,0433
0,32 10,2 0,03 — 0,0454
0,25 12,0 0,05 — 0,0484
Энергия квантов, Мэв Сечение рассеяния, Х10 24 см2/атом
с учетом когерентного рассеяния без учета когерентного рассеяния
0,010 1600 52,5
0,01307 1200 51,8
0,01589 980 51,3
0,02 750 50,7
0,03 450 49,0
0,04 310 47,4
0,05 230 46,0
0,06 180 44,8
0,08 127 42,4
0,08823 113 41,6
0,08823 113 41,6
0,10 100 40,4
0,15 64 36,4
0,20 49 33,3
0,30 36,2 29,0
0,40 30,1 26,0
0,50 26,3 23,7
0,60 23,8 21,9
0,80 20,3 19,27
1,0 18,0 17,32
1,5 14,4 14,07
2,0 12,2 12,00
3,0 9,51 ' 9,44
4,0 7,91 7,87
5,0 — 6,79
6,0 — 6,00
8,0 — 4,91
10,0 — 4,18
Таблица ГПУ. 10
Свинец
Сечение фотоэффекта на К-и L-оболочках, Х10~24 см2/атом Сечение образования пар, Х10-24 см2/атом Полный коэффициент поглощения, см2/г
на ядрах на электро- нах с учетом когерентного рассеяния без учета когерентного рассеяния
27 500 — 84,6 80,1
13 200 — — 41,9 38,5
45 400 — — 135 13,2
24 000 — — 72,0 69,9
7 620 — — 23,5 22,3
3 310 — — 10,5 9,76
1 740 — — 5,73 5,19
1 040 — — 3,55 3,15
444 — — 1,66 1,41
334 — — 1,30 1,09
2 510 — — 7,63 7,42
1 780 — — 5,47 5,29
596 — — 1,92 1,84
275 — — 0,942 0,896
93,4 — — 0,377 0,356
45,7 — — 0,220 0,208
26,1 — — 0,152 0,145
17,3 — — 0,119 0,114
9,5 — — 0,0866 0,0836
6,2 — — 0,0704 0,0684
3,0 0,55 — 0,0522 0,0512
2,0 1,72 — 0,0463 0,0457
1,1 3,93 0,001 0,0423 0,0421
0,80 5,76 0,004 0,0421 0,0420
0,60 7,25 0,009 — 0,0426
0,49 8,47 0,02 — 0,0436
0,35 10,5 0,03 — 0,0459
0,28 12,3 0,05 — 0,0489
ПРИЛОЖЕНИЕ V
КРИТИЧЕСКИЕ ЭНЕРГИИ ПОГЛОЩЕНИЯ И ИЗЛУЧЕНИЯ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ ДЛЯ К- и L-СЕРИЙ, КЭВ
СП
Атомный номер Элемент /(-серия L-серия
*ab *02 K₽1 *al \l2 L\ab L\\ab L\\\ab Lvi L₽1 Lai LC2
1 н 0,0136
2 Не 0,0246
3 Li 0,055 0,052 0,052
4 Be 0,116 , 0,110 0,110
5 В 0,192 0,185 0,185
6 С 0,283 0,282 0,282
7 N 0,399 0,392 0,392
В О 0,531 0,523 0,523
9 F 0,687 0,677 0,677
10 Ne 0,874 0,851 0,851 0,048 0,022 0,022
11 Na 1,08 1,067 1,041 1,041 0,055 0,034 0,034
12 Mg 1,303 1,297 1,254 1,254 0,063 0,050 0,049
13 Al 1,559 1,553 1,487 1,486 0,087 0,073 0,072
14 Si 1,838 1,832 1,740 1,739 0,118 0,099 0,098
15 P 2,142 2,136 2,015 2,014 0,153 0,129 0,128
16 S 2,470 2,464 2,308 2,306 0,193 0,164 0,163
17 Cl 2,826 2,815 2,622 2,621 0,238 0,203 0,202
18 Ar 3,203 3,192 2,957 2,955 0,287 0,247 0,245
19 К 3,607 3,589 3,313 3,310 0,341 0,297 0,294
20 Ca 4,038 4,012 3,691 3,688 0,399 0,352 0,349 0,344 0,341
21 Sc 4,496 4,460 4,090 4,085 0,462 0,411 0,406 0,399 0,395
22 Ti 4,964 4,931 4,510 4,504 0,530 0,460 0,454 0,458 0,452
23 V 5,463 5,427 4,952 4,944 0,604 0,519 0,512 0,519 0,510
24 Cr 5,988 5,946 5,414 5,405 0,679 0,583 0,574 0,581 0,571
Продолжение приложения V
Атомный номер Элемент /(-серия L -сер и я
Kab *₽2 Kai *412 LIab LUab Lyi *02 Lpl Lai *02
25 Мп 6,537 6,490 5,898 5,887 0,762 0,650 0,639 0,647 0,636
26 Fe 7,111 7,057 6,403 6,390 0,849 0,721 0,708 0,717 0,704
27 Со 7,709 7,649 6,930 6,915 0,929 0,794 0,779 0,790 0,775
28 Ni 8,331 8,328 8,264 7,477 7,460 1,015 0,871 0,853 0,866 0,849
29 Си 8,980 8,976 . 8,904 8,047 8,027 1,100 0,953 0,933 0,948 0,928
30 Zn * 9,660 9,657 9,571 8,638 8,615 1,200 1,045 1,022 1,032 1,009
31 Ga 10,368 10,365 10,263 9,251 9,234 1,300 1,134 1,117 1,122 1,096
32 Се 11,103 11,100 10,981 9,885 9,854 1,420 1,248 1,217 1,216 1,186
33 As 11,863 11,863 11,725 10,543 10,507 1,529 1,359 1,323 1,317 1,282
34 Se 12,652 12,651 12,495 11,221 11,181 1,652 1,473 1,434 1,419 1,379
35 Вг 13,475 13,465 13,290 11,923 11,877 1,794 1,599 1,552 1,526 1,480
36 Кг 14,323 14,313 14,112 12,648 12,597 1,931 1,727 1,675 1,638 1,587
37 Rb 15,201 15,184 14,960 13,394 13,335 2,067 1,866 1,806 1,752 1,692
38 Sr 16,106 16,083 15,834 14,164 14,097 2,221 2,008 1,941 1,872 1,805
39 Y 17,037 17,011 16,736 14,957 14,882 2,369 2,154 2,079 1,996 1,920
40 Zr 17,998 17,969 17,666 15,774 15,690 2,547 2,305 2,220 2,124 2,040
41 Nb 18,987 18,951 18,621 16,614 16,520 2,706 2,467 2,374 2,462 2,367 2,257 2,166 2,163
42 Mo 20,002 19,964 19,607 17,478 17,373 2,884 2,627 2,523 2,623 2,518 2,395 2,293 2,290
43 Tc 21,054 21,012 20,612 18,370 18,250 3,054 2,795 2,677 2,792 2,674 2,538 2,424 2,420
44 Ru 22,118 22,072 21,655 19,278 19,149 3,236 2,966 2,837 2,964 2,836 2,683 2,558 2,554
45 Rh 23,224 23,169 22,721 20,214 20,072 3,419 3,145 3,002 3,144 3,001 2,834 2,696 2,692
46 Pd 24,347 24,297 23,816 21,175 21,018 3,617 3,329 ' 3,172 3,328 3,172 2,990 2,838 2,833
47 Ag 25,517 25,454 24,942 22,162 21,988 3,810 3,528 3,352 3,519 3,348 3,151 2,984 2,978
48 Cd 26,712 26,64b 26,093 23,172 22,982 4,019 3,727 3,538 3,716 3,528 3,316 3,133 3,127
49 In 27,928 27,859 27,274 24,207 24,000 4,237 3,939 3,729 3,920 3,713 3,487 3,287 3,279
50 Sn 29,190 29,106 28,483 25,270 25,042 4,464 4,157 3,928 4,131 3,904 3,662 3,444 3,435
51 Sb 30,486 30,387 29,723 26,357 26,109 4,697 4,381 4,132 4,347 4,100 3,843 3,605 3,595
Продолжение приложения V
Атомный номер Элемент К-серия L-серия
КаЬ «₽2 *₽1 *а1 ^02 L\ab L\\ab LHIab Lvi L₽2 LP1 Lai La2
52 Те 31,809 31,698 30,993
53 J 33,164 33,016 32,292
54 Xe 34,579 34,398 33,644
55 Cs 35,959 35,819 34,984
56 Ba 37,410 37,255 36,376
57 La 38,931 38,728 37,799
58 Ce 40,449 40,231 39,255
59 Pr 41,998 41,772 40,746
60 Nd 43,571 43,349 42,269
61 Pm 45,207 44,955 43,811
62 Sm 46,846 46,581 45,400
63 Eu 48,515 48,241 47,027
64 Gd 50,229 49,961 48,718
65 Tb . 51,998 51,737 50,391
66 Dy 53,789 53,491 52,187
67 Ho 55,615 55,292 53,934
68 Er 57,483 57,088 55,690
69 Tu 59,382 58,969 57,487
70 Yb 61,303 60,959 59,352
71 Lu 63,304 62,946 61,282
72 Hf 65,313 64,936 63,209
73 Ta 67,400 66,999 65,210
74 W 69,508 69,090 67,233
75 Re 71,662 71,220 69,298
76 Os 73,860 73,393 71,404
ro СЛ
27,471 27,200 4,938 4,613 4,341
28,610 28,315 5,190 4,856 4,559
29,779 .29,463 5,452 5,104 4,782
30,970 30,623 5,720 5,358 5,011
32,191 31,815 5,995 5,623 5,247
33,440 33,033 6,283 5,894 5,489
34,717 34,276 6,561 6,165 5,729
36,023 35,548 6,846 6,443 5,968
37,359 36,845 7,144 6,727 6,215
38,726 38,180 7,448 7,018 6,466
40,124 39,523 7,754 7,312 6,721
41,529 40,877 8,069 7,624 6,983
42,983 42,280 8,393 7,940 7,252
44,470 43,737 8,724 8,258 7,519
45,985 45,193 9,083 8,591 7,790
47,528 46,686 9,411 8,920 8,074
49,099 48,205 9,776 9,263 8,364
50,730 49,762 10,144 9,628 8,652
52,360 51,326 10,486 9,977 8,943
54,063 52,959 10,867 10,345 9,241
55,757 54,579 11,264 10,734 9,556
57,524 56,270 11,676 11,130 9,876
59,310 57,973 12,090 11,535 10,198
61,131 59,707 12,522 11,955 10,531
62,991 61,477 12,965 12,383 10,869
4,570 4,301 4,029 3,769 3,758-
4,800 4,507 4,220 3,937 3,926
5,036 4,720 4,422 4,111 4,098
5,280 4,936 4,620 4,286 4,272
5,531 5,156 4,828 4,467 4,451
5,789 5,384 5,043 4,651 4,635-
6,052 5,613 5,262 4,840 4,823-
6,322 5,850 5,489 5,034 5,014
6,602 6,090 5,722 5,230 5,208-
6,891 6,336 5,956 5,431 5,40&
7,180 6,587 6,206 5,636 5,609
7,478 6,842 6,456 5,846 5,816-
7,788 7,102 6,714 6,059 6,027
8,104 7,368 6,979 6,275 6,241
8,418 7,638 7,249 6,495 6,457
8,748 7,912 7,528 6,720 6,680
9,089 8,188 7,810 6,948 6,904
9,424 8,472 8,103 7,181 7,135
9,779 8,758 8,401 7,414 7,367
10,142 9,048 8,708 7,654 7,604
10,514 9,346 9,021 7,898 7,843-
10,892 9,649 9,341 8,145 8,087
11,283 9,959 9,670 8,396 8,333-
11,684 10,273 10,008 8,651 8,584
12,094 10,596 10,354 8,910 8,840
Атомный номер Элемент /<-серия
Kab K₽2 K₽1 Kai
77 1г 76,097 75,605 73,549 64,886
78 Pt 78,379 77,866 75,736 66,820
79 Au 80,713 80,165 77,968 68,794
80 Hg 83,106 82,526 80,258 70,821
81 Т1 85,517 84,904 82,558 72,860
82 Pb 88,001 87,343 84,922 74,957
83 Bi 90,521 89,833 87,335 77,097
84 Po 93,112 92,386 89,809 79,296
85 At 95,740 94,976 92,319 81,525
86 Rn 98,418 97,616 94,877 83,800
87 Fr 101,147 100,305 97,483 86,119
88 Ra 103,927 103,048 100,136 88,485
89 Ac 106,759 105,838 102,846 90,894
90 Th 109,630 108,671 105,592 93,334
91 Pa 112,581 111,575 108,408 95,851
92 U 115,591 114,549 111,289 98,428
93 Np 118,619 117,533 114,181 101,005
94 Pu 121,720 120,592 117,146 103,653
95 Am 124,876 123,706 120,163 106,351
96 Gm 128,088 126,875 123,235 109,098
97 Bk 131,357 130,101 126,362 111,896
98 Cf 134,683 133,383 J 29,544 114,745
99 Es 138,067 136,724 132,781 117,646
100 Fm 141,510 140,122 136,075 120,598
Продолжение приложения V
L-серия
\l2 L\ab L\\ab L\\\ab Lvi L₽2 L₽1 Lai LQ2
63,278 13,413 12,819 11,211 12,509 10,918 10,706 9,173 9,098
65,111 13,873 13,268 11,559 12,939 11,249 11,069 9,441 9,360
66,980 14,353 13,733 11,919 13,379 11,582 11,439 9,711 9,625
68,894 14,841 14,212 12,285 13,828 11,923 11,823 9,987 9,896
70,820 15,346 14,697 12,657 14,288 12,268 12,210 10,266 10,170
72,794 15,870 15,207 13,044 14,762 12,620 12,611 10,549 10,448
74,805 16,393 15,716 13,424 15,244 12,977 13,021 10,836 10,729
76,868 16,935 16,244 13,817 15,740 13,338 13,441 11,128 11,014
78,956 17,490 16,784 14,215 16,248 13,705 13,873 11,424 11,304
81,080 18,058 17,337 14,618 16,768 14,077 14,316 11,724 11,597
83,243 18,638 17,904 15,028 17,301 14,459 14,770 12,029 11,894
85,446 19,233 18,481 15,442 17,845 14,839 15,233 12,338 12,194
87,681 19,842 19,078 15,865 18,405 15,227 15,712 12,650 12,499
89,942 20,460 19,688 16,296 18,977 15,620 16,200 12,966 12,808
92,271 21,102 20,311 16,731 19,559 16,022 16,700 13,291 13,120
94,648 21,753 20,943 17,163 20,163 16,425 17,218 13,613 13,438
97,023 22,417 21,596 17,614 20,774 16,837 17,740 13,945 13,758
99,457 23,097 22,262 18,066 21,401 17,254 18,278 14,279 14,082
101,932 23,793 22,944 18,525 22,042 17,677 18,829 14,618 14,411
104,448 24,503 23,640 18,990 22,699 18,106 19,393 14,961 14,743
107,023 25,230 24,352 19,461 23,370 18,540 19,970 15,309 15,079
109,603 25,971 25,080 19,938 24,056 18,980 20,562 15,661 15,420
112,244 26,729 25,824 20,422 24,758 19,426 21,166 16,018 15,764
114,926 27,503 26,584 20,912 25,475 19,879 21,785 16,379 16,113
I
ПРИЛОЖЕНИЕ VI
ЗНАЧЕНИЯ НАТУРАЛЬНЫХ ЛОГАРИФМОВ ОТНОШЕНИЙ ') и g(„ _|_ [)’ ИСПОЛЬЗУЕМЫХ
ПРИ ОБРАБОТКЕ ФОТОПИКОВ
Т а б л и ц a FIVI. I
. Вартанов и П. С. Самойлов
ьо
си
, g(n + 1)
Натуральные логарифмы отношения _ ру
g (П + 1) g (я — 1) 0,000 0,001 / 0,002 0,003 0,004 0,005 0,006 0,007 0,008 0,009
0,15 —1,897 —1,891 —1,884 —1,877 —1,871 —1,864 —1,858 —1,851 —1,845 —1,839
0,16 —1,833 — 1,826 —1,820 —1,814 —1,808 —1,802 —1,796 — 1,790 —1,784 —1,778
0,17 —1,772 —1,766 —1,760 —1,754 —1,749 —1,743 —1,737 — 1,732 —1,726 —1,720
0,18 —1,715 —1,709 — 1,704 —1,698 —1,693 —1,687 — 1,682 — 1,677 —1,671 —1,666
0,19 —1,661 —1,655 —1,650 — 1,645 —1,640 —1,635 —1,630 —1,625 —1,619 —1,614
0,20 —1,609 — 1,604 — 1,599 —1,594 —1,590 —1,585 — 1,580 — 1,575 —1,570 —1,565
0,21 —1,560 — 1,556 — 1,551 —1,546 —1,542 —1,537 —1,532 — 1,528 —1,523 —1,519
0,22 —1,514 —1,510 —1,505 — 1,501 —1,496 —1,492 —1,487 — 1,483 —1,478 —1,474
0,23 —1,470 —1,465 — 1,461 — 1,457 —1,452 —1,448 —1,444 —1,440 —1,435 —1,431
0,24 —1,427 —1,423 — 1,419 — 1,415 —1,411 —1,406 —1,402 —1,398 —1,394 —1,390
0,25 —1,386 — 1,382 — 1,378 — 1,374 —1,370 —1,366 —1,363 —1,359 —1,355 •—1,351
0,26 —1,347 —1,343 —1,339 —1,336 —1,332 —1,328 —1,324 —1,320 —1,317 —1,313
0,27 —1,309 — 1,306 — 1,302 — 1,298 —1,295 —1,291 —1,287 — 1,284 —1,280 —1,276
0,28 —1,273 — 1,269 — 1,266 — 1,262 —1,259 —1,255 —1,252 —1,248 —1,245 —1,241
0,29 —1,238 —1,234 —1,231 — 1,228 —1,224 —1,221 —1,217 — 1,214 —1,211 —1,207
0,30 —1,204 — 1,201 — 1,197 — 1,194 —1,191 —1,187 —1,184 — 1,181 —1,178 —1,174
0,31 —1,171 — 1,168 — 1,165 —1,162 —1,158 —1,155 —1,152 — 1,149 —1,146 —1,143-
0,32 —1,139 — 1,136 — 1,133 — 1,130 —1,127 —1,124 —1,121 — 1,118 —1,115 —1,112
0,33 —1,109 — 1,106 — 1,103 — 1,100 —1,097 —1,094 —1,091 — 1,088 —1,085 —1,082
0,34 —1,079 —1,076 — 1,073 —1,070 —1,067 —1,064 —1,061 —1,058 —1,056 —1,053
0,35 —1,050 — 1,047 — 1,044 —1,041 —1,038 —1,036 —1,033 — 1,030 —1,027 —1,024
0,36 —1,022 —1,019 — 1,016 —1,013 —1,011 —1,008 —1,005 —1,002 —1,000 —0,997
0,37 —0,994 —0,992 —0,989 —0,986 —0,983 —0,981 —0,978 —0,975 —0,973 —0,970
О’,38 —0,968 —0,965 —0,962 —0,960 —0,957 —0,954 —0,952 —0,949 —0,947 —0,944
853
ооооооооооооооооооооооооооооооо
Cft О') Cft О') Cft Cft Cft'cftСЛ СЛ СЛ СЛ СЛ СЛ СЛ СЛ СЛ СЛ
гООО^Ю^СЛ^ООЮ'—ОгООО^Ю^СЛ^ООЬО»—Ot©OO^ja^U1^00K)H-Ot©
сосоФ*Ф*Ф*Ф*Ф*Ф*Ф*слслслслслсла>а>а>СТ)а>^1^1^1^1^4оооооооо<£><£>
^J0pO^-004^a^^Jt©^-b04^O00t©^-00U1^4t©H-00Ui^t©b04^0^t©^-4^
•— а>осл»—оюоо^н-оослюоооосл^сюоооо^слооо'—4^^4юа>ю
1
§
сосослэл^фьфьфьфьфь^слслслслслаэа^оаэаэ^^^^^оооооооог©^
a)^CDON2WU10)00O^WUlCT)00ON2^0)00ON2^Cr)00OWUl^ON2
ю^юа>ю^оооо^н-^фьюг£)^сл^ююь-н-.— ю^сл^ооо^»—а>
§
сососо4^Ф*Ф*Ф*Ф*Ф*Ф*слслслслсла>а>а>а>а>а>^^^^оооооооооог£>
СЛ^ООО'-С>0^(^ООСО^№^фООО'-СССЛ^<Ю|-СОСЛ^О№^^СО^
ООЬ^^КЭ^ГОрО^ОО^ЬОЮО^^^ЭОдо-ЧО^СЛ^ЛСЛ^^гО»— WCT)O
§
родолжение
со
О\
□
652 *21
ООО*- •— tOOOOO^Cna^OOt©*— tO О 00 — оо о оо •— 4*- оо >— СЛ 00 tO
oooooooooo- tooo4^o^ioooto4^ooo — oocnotoonootocno^
О •— ГООО^СЛф^ОООО- С04^СЛСГ)^1000>— tOOOCnCn^JtOO'— ОО 4^
totototooooo^cnocnoooootooocn^joo’— оо оо •— - ел
Продолжение табл. ПУ1.
Т а б л и ц a ITVI. 2
Натуральные логарифмы отношения
g(n— 1)
g(" + О
g (П — 1) 0,00 0,01 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09
g (n + 1)
1,0 0,000 0,010 0,020 0,030 0,039 0,049 0,058 0,068 0,077 0,086
1,1 0,095 0,104 0,113 0,122 0,131 0,140 0,148 0,157 0,166 0,174
1,2 0,182 0,191 0,199 0,207 0,215 0,223 0,231 0,239 0,247 0,255
1,3 0,262 0,270 0,278 0,285 0,293 0,300 0,308 0,315 0,322 0,329
1,4 0,337 0,344 0,351 0,358 0,365 0,372 0,378 0,385 0,392 0,399
1,5 0,406 0,412 0,419 0,425 0,432 0,438 0,445 0,451 0,457 0,464
1,6 0,470 0,476 0,482 0,489 0,495 0,501 0,507 0,513 0,519 0,525
1,7 0,531 0,537 0,542 0,548 0,554 0,560 0,565 0,571 0,577 0,582
1,8 0,588 0,593 0,599 0,604 0,610 0,615 0,621 0,626 0,631 0,637
1,9 0,642 0,647 0,652 0,658 0,663 0,668 0,673 0,678 0,683 0,688
2,0 0,693 0,698 0,703 0,708 0,713 0,718 0,723 0,728 0,732 0,737
2,1 0,742 0,747 0,751 0,756 0,761 0,766 0,770 0,775 0,779 0,784
2,2 0,789 0,793 0,798 0,802 0,807 0,811 0,815 0,820 0,824 0,829
2,3 0,833 0,837 0,842 0,846 0,850 0,854 0,859 0,863 0,867 0,871
2,4 0,876 0,880 0,884 0,888 0,892 0,896 0,900 0,904 0,908 0,912
2,5 0,916 0,920 0,924 0,928 0,932 0,936 0,940 0,944 0,948 0,952
2,6 0,956 0,959 0,963 0,967 0,971 0,975 0,978 0,982 0,986 0,990
2,7 0,993 0,997 1,001 1,004 1,008 1,012 1,015 1,019 1,023 1,026
2,8 1,030 1,033 1,037 1,040 1,044 1,047 1,051 1,054 1,058 1,061
2,9 1,065 •1,068 1,072 1,075 1,078 1,082 1,085 1,089 1,092 1,095
3,0 1,099 1,102 1,105 1,109 1,112 1,115 1,118 1,122 1,125 1,128
3,1 1,131 1,135 1,138 1,141 1,144 1,147 1,151 1,154 1,157 1,160
3,2 1,163 •1,166 1,169 1,173 1,176 1,179 1,182 1,185 1,188 1,191
3,3 1,194 Л 1,197 1,200 1,203 1,206 1,209 1,212 1,215 1,218 1,221
3,4 1,224 1,227 1,230 1,233 1,236 1,238 1,241 1,244 1,247 1,250
Продолжение табл. ПУ1.2
to
g (п— 1) 0,00 ,01 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09
g (Л + 1)
3,5 1,253 1,256 1,259 1,261 1,264 1,267 1,270 1,273 1,275 1,278
3,6 1,281 1,284 1,287 1,289 1,292 1,295 1,298 1,300 1,303 1,306
3,7 1,308 1,311 1,314 1,316 1,319 1,322 1,324 1,327 1,330 1,332
3,8 1,335 1,338 ‘ 1,340 1,343 1,346 1,348 1,351 1,353 1,356 1,358
3,9 1,361 1,364 1,366 1,369 1,371 1,374 1,376 1,379 1,381 1,384
4,0 1,386 1,389 1,391 1,394 1,396 1,399 1,401 1,404 1,406 1,409
4,1 1,411 1,413 1,416 1,418 1,421 1,423 1,426 1,428 1,430 1,483
4,2 1,435 1,438 1,440 1,442 1,445 1,447 1,449 1,452 1,454 1,456
4,3 1,459 1,461 1,463 1,466 1,468 1,470 1,473 1,475 1,477 1,479
4,4 1,482 1,484 1,486 1,488 1,491 1,493 1,495 1,497 1,500 1,502
4,5 1,504 1,506 1,509 1,511 1,513 1,515 1,517 1,520 1,522 1,524
4,6 1,526 1,528 1,530 1,533 1,535 1,537 1,539 1,541 1,543 1,545
4,7 1,548 1,550 1,552 1,554 1,556 1,558 1,560 1,562 1,564 1,567
4,8 1,569 1,571 1,573 1,575 1,577 1,579 1,581 1,583 1,585 1,587
4,9 1,589 1,591 1,593 1,595 1,597 1,599 1,601 1,603 1,605 1,607
5,0 1,609 1,611 1,613 1,615 1,617 1,619 1,621 1,623 1,625 1,627
5,1 1,629 1,631 1,633 1,635 1,637 1,639 1,641 1,643 1,645 1,647
5,2 1,649 1,651 1,653 1,654 1,656 1,658 1,660 1,662 1,664 1,666
5,3 1,668 1,670 1,672 1,673 1,675 1,677 1,679 1,681 1,683 1,685
5,4 1,686 1,688 1,690 1,692 1,694 1,696 1,697 1,699 1,701 1,703
5,5 1,705 1,707 1,708 1,710 1,712 1,714 1,716 1,717 1,719 1,721
5,6 1,723 1,725 1,726 1,728 1,730 1,732 1,733 1,735 1,737 1,739
5,7 1,741 1,742 1,744 1,746 1,748 1,749 1,751 1,753 1,754 1,756
5,8 1,758 1,760 1,761 1,763 1,765 1,766 1,768 1,770 1,772 1,773
5,9 1,775 1,777 1,778 1,780 1,782 1,783 1,785 1,787 1,788 1,790
6,0 1,792 1,793 1,795 1,797 1,798 1,800 1,802 1,803 1,805 1,807
6,1 1,808 1,810 1,812 1,813 1,815 1,817 1,818 1,820 1,821 1,823
6,2 1,825 1,826 1,828 1,829 1,831 1,833 1,834 1,836 1,837 1,839
6,3 1,841 1,842 1,844 1,845 1,847 1,849 1,850 1,852 1,853 1,855
6,4 1,856 1,858 1,859 1,861 1,863 1,864 1,866 1,867 1,869 1,870
Продолжение табл. ПУ1.2
g (Л — 1) 0,00 0,01 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09
g(n + D
6,5 1,872 1,873 1,875 1,876 1,878 1,880 1,881 1,883 1,884 1,886
6,6 1,887 1,889 1,890 1,892 1,893 1,894 1,896 1,898 1,899 1,901
6,7 1,902 1,904 1,905 1,907 1,908 1,910 1,911 1,913 1,914 1,916
6,8 1,917 1,918 1,920 1,921 1,923 1,924 1,926 1,927 1,929 1,930
6,9 1,932 1,933 1,934 1,936 1,937 1,939 1,940 1,942 1,943 1,945
7,0 1,946 1,947 1,949 1,950 1,952 1,953 1,954 1,956 1,957 1,959
7,1 1,960 1,962 1,963 1,964 1,966 1,967 1,969 1,970 1,971 1,973
7,2 1,974 1,976 1,977 1,978 1,980 1,981 1,982 1,984 1,985 1,987
7,3 1,988 1,989 1,991 1,992 1,993 1,995 1,996 1,997 1,999 2,000
7,4 2,002 2,003 2,004 2,006 2,007 2,008 2,010 2,011 2,012 2,014
7,5 2,015 2,016 2,018 2,019 2,020 2,022 2,023 2,024 2,026 2,027
7,6 2,028 2,030 2,031 2,032 2,033 2,035 2,036 2,037 2,039 2,040
7,7 2,041 2,043 2,044 2,045 2,046 2,048 2,049 . 2,050 2,052 2,053
7,8 2,054 2,055 2,057 2,058 2,059 2,061 2,062 2,063 2,064 2,066
7,9 2,067 2,068 2,069 2,071 2,072 2,073 2,074 2,076 2,077 2,078
8,0 2,079 2,081 2,082 2,083 2,084 2,086 2,087 2,088 2,089 2,091
8,1 2,092 2,093 2,094 2,096 2,097 2,098 2,099 2,101 2,102 2,103
8,2 2,104 2,105 2,107 2,108 2,109 2,110 2,111 2,113 2,114 2,115
8,3 2,116 2,118 2,119 2,120 2,121 2,122 2,124 2,125 2,126 2,127
8,4 2,128 2,129 2,131 2,132 2,133 2,134 2,135 2,137 2,138 2,139
8,5 2,140 2,141 2,142 2,144 2,145 2,146 2,147 2,148 2,149 2,151
8,6 2,152 2,153 2,154 2,155 2,156 2,158 2,159 2,160 2,161 2,162
8,7 2,163 2,165 2,166 2,167 2,168 2,169 2,170 2,171 2,173 2,174
8,8 2,175 2,176 2,177 2,178 2,179 2,180 2,182 2,183 2,184 2,185
8,9 2,186 2,187 2,188 2,189 2,191 2,192 2,193 2,194 2,195 2,196
9,0 2,197 .2,198 2,199 2,201 2,202 2,203 2,204 2,205 2,206 2,207
9,1 2,208 к 2,209 2,211 2,212 2,213 2,214 2,215 2,216 2,217 2,218
9,2 2,219 2,220 2,221 2,223 2,224 2,225 2,226 2,227 2,228 2,229
9,3 2,230 2,231 2,232 2,333 2,234 2,235 2,236 2,238 2,239 2,240
9,4 2,241 2,242 2,243 2,244 2,245 2,246 2,247 2,248 2,249 2,250
Таблица ПУ1. 3-
Показательная функция е
X 0,00 0,01 0,02 Q.03 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09
0,0 1,0000 1,0101 1,0202 1,0305 1,0408 1,0513 1,0618 1,0725 1,0833 1,0942
0,1 1,1052 1,1163 1,1275 1,1388 1,1503 1,1618 1,1735 1,1853 1,1972 1,2092
0,2 1,2214 1,2337 1,2461 1,2586 1,2712 1,2840 1,2969 1,3100 1,3231 1,3364
0,3 1,3499 1,3634 1,3771 1,3910 1,4049 1,4191 1,4333 1,4477 1,4623 1,4770
0,4 1,4918 1,5068 1,5220 1,5373 1,5527 1,5683 1,5841 1,6000 1,6161 1,6323-
0,5 1,6487 1,6653 1,6820 1,6989 1,7160 1,7333 1,7507 1,7683 1,7860 1,8040
0,6 1,8221 1,8404 1,8589 1,8776 1,8965 1,9155 1,9348 1,9542 1,9739 1,9937
0,7 2,0138 2,0340 2,0544 2,0751 2,0959 2,1170 2,1383 2,1598 2,1815 2,2034
0,8 2,2255 2,2479 2,2705 2,2933 2,3164 2,3396 2,3632 2,3869 2,4109 2,4351
0,9 2,4596 2,4843 2,5093 2,5345 2,5600 2,5857 2,6117 2,6379 2,6645 2,6912
1,0 2,7183 2,7456 2,7732 2,8011 2,8292 2,8577 2,8864 2,9154 2,9447 2,9743
1,1 3,0042 3,0344 3,0649 3,0957 3,1268 3,1582 3,1899 3,2220 3,2544 3,2871
1,2 3,3201 3,3535 3,3872 3,4212 3,4556 3,4903 3,5254 3,5609 3,5966 3,6328.
1,3 3,6693 3,7062 3,7434 3,7810 3,8190 3,8574 3,8962 3,9354 3,9749 4,0149-
1,4 4,0552 4,0960 4,1371 4,1787 4,2207 4,2631 4,3060 4,3492 4,3929 4,4371
1,5 4,4817 4,5267 4,5722 4,6182 4,6646 4,7115 4,7588 4,8066 4,8550 4,9037
1,6 4,9530 5,0028 5,0531 5,1039 5,1552 5,2070 5,2593 5,3122 5,3656 5,4195
1,7 5,4739 5,5290 5,5845 5,6407 5,6973 5,7546 5,8124 5,8709 5,9299 5,9895
1,8 6,0496 6,1104 6,1719 6,2339 6,2965 6,3598 6,4237 6,4883 6,5535 6,6194
1,9 6,6858 6,7531 6,8210 6,8895 6,9588 7,0287 7,0993 7,1707 7,2427 7,3155
Продолжение табл. ПУ1. а
X 0,00 0,01 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09
2,0 7,3891 7,4633 7,5383 7,6141 7,6906 7,7679 7,8460 7,9248 8,0045 8,0849
2,1 8,1662 8,2482 8,3311 8,4149 8,4994 8,5849 8,6711 8,7583 8,8463 8,9352
2,2 9,0250 9,1157 9,2073 9,2999 9,3933 9,4877 9,5831 9,6794 9,7767 9,8749
2,3 9,9742 10,074 10,176 10,278 10,381 10,486 10,591 10,697 10,805 10,913
2,4 11,023 11,134 11,246 11,359 11,473 11,588 11,705 11,822 11,941 12,061
2,5 12,182 12,305 12,429 12,554 12,680 12,807 12,936 13,066 13,197 13,330
2,6 13,464 13,599 13,736 13,874 14,013 14,154 14,296 14,440 14,585 14,732
2,7 14,880 15,029 15,180 15,333 15,487 15,643 15,800 15,959 16,119 16,281
2,8 16,445 16,610 16,777 16,945 17,116 17,288 17,462 17,637 17,814 17,993
2,9 18,174 18,357 18,541 18,728 18,916 19,106 19,298 19,492 19,688 19,886
3,0 20,086 20,287 20,491 20,697 20,905 21,115 21,328 21,542 21,758 21,977
3,1 22,198 22,421 22,646 22,874 23,104 23,336 23,571 23,807 24,047 24,28а
3,2 24,533 24,779 25,028 25,280 25,534 25,790 26,050 26,311 26,576 26,84а
3,3 27,113 27,385 27,660 27,938 28,219 28,503 28,789 29,079 29,371 29,666
3,4 29,964 30,265 30,569 30,877 31,187 31,500 31,817 32,137 32,460 32,786
3,5 33,115 33,448 33,784 34,124 34,467 34,813 35,163 35,517 35,874 36,234
3,6 36,598 36,966 37,338 37,713 38,092 38,475 38,861 39,252 39,646 40,045
3,7 40,447 40,854 41,264 41,679 42,098 42,521 42,948 43,380 43,816 44,256
3,8 44,701 45,150 45,604 46,063 46,525 46,993 47,465 47,942 48,424 48,911
3,9 49,402 49,899 50,400 50,907 51,935 51,935 52,457 52,985 53,517 54,055
Т а б л и ц а ПУ1. 4
Значения функции е
X 0,00 0,01 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09
0,0 1,0000 0,9900 0,9802 0,9704 0,9608 0,9512 0,9418 0,9324 0,9231 0,9139
0,1 0,9048 0,8958 0,8869 0,8781 0,8694 0,8607 0,8521 0,8437 0,8353 0,8270
0,2 0,8187 0,8106 6,8025 0,7945 0,7866 0,7788 0,7711 0,7634 0,7558 0,7483
0,3 0,7408 0,7334 0,7261 0,7189 0,7118 0,7047 0,6977 0,6907 0,6839 0,6771
0,4 0,6703 0,6637 0,6570 0,6505 0,6440 0,6376 0,6313 0,6250 0,6188 0,6126
0,5 0,6065 0,6005 0,5945 0,5886 0,5827 0,5769 0,5712 0,5655 0,5599 0,5543
0,6 0,5488 0,5434 0,5379 0,5326 0,5273 0,5220 0,5169 0,5117 0,5066 0,5016
0,7 0,4966 0,4916 0,4868 0,4819 0,4771 0,4724 0,4677 0,4630 0,4584 0,4538
0,8 0,4493 0,4449 0,4404 0,4360 0,4317 0,4274 0,4232 0,4190 0,4148 0,4107
0,9 0,4066 0,4025 0,3985 0,3946 0,3906 0,3867 0,3829 0,3791 0,3753 0,3716
1,0 0,3679 0,3642 0,3606 0,3570 0,3535 0,3499 0,3465 0,3430 0,3396 0,3362
1,1 0,3329 0,3296 0,3263 0,3230 0,3198 0,3166 0,3135 0,3104 0,3073 0,3042
1,2 0,3012 0,2982 0,2952 0,2923 0,2894 0,2865 0,2837 0,2808 0,2780 0,2753-
1,3 0,2725 0,2698 0,2671 0,2645 0,2618 0,2592 0,2567 0,2541 0,2516 0,2491
1,4 0,2466 0,2441 0,2417 0,2393 0,2369 0,2346 0,2322 0,2299 0,2276 0,2254
1,5 0,2231 0,2209 0,2187 0,2165 0,2144 0,2122 0,2101 0,2080 0,2060 0,2039
1,6 0,2019 0,1999 0,1979 0,1959 0,1940 0,1920 0,1901 0,1882 0,1864 0,1845-
1,7 0,1827 0,1809 0,1791 0,1773 0,1755 0,1738 0,1720 0,1703 0,1686 0,1670
1,8 0,1653 0,1637 0,1620 0,1604 0,1588 0,1572 0,1557 0,1541 0,1526 0,1511
1,9 0,1469 0,1481 0,1466 0,1451 0,1437 0,1423 0,1409 0,1395 0,1381 0,1367
Продолжение табл. ПУ1. <
X 0,00 0,01 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09
2,0 0,1353 0,1340 0,1327 0,1313 0,1300 0,1287 0,1275 0,1262 0,1249 0,1237
2,1 0,1225 0,1212 0,1200 0,1184 0,1177 0,1165 0,1153 0,1142 0,1130 0,1119
2,2 0,1108 0,1097 0,1086 0,1075 0,1065 0,1054 0,1044 0,1033 0,1023 0,1013
2,3 0,1003 0,0993 0,0983 0,0973 0,0963 0,0954 0,0944 0,0935 0,0926 0,0915
2,4 0,0907 0,0898 0,0889 0,0880 0,0872 0,0863 0,0854 0,0846 0,0837 0,0829
2,5 0,0821 0,0813 0,0805 0,0797 0,0789 0,0781 0,0773 0,0765 0,0758 0,0759
2,6 0,0743 0,0735 0,0728 0,0721 0,0714 0,0707 0,0700 0,0693 0,0686 0,0679
2,7 0,0672 0,0665 0,0659 0,0652 0,0646 0,0639 0,0633 0,0627 0,0620 0,0614
2,8 0,0608 0,0602 0,0596 0,0590 0,0584 0,0578 0,0573 0,0567 0,0561 0,0555
2,9 0,0550 0,0545 0,0539 0,0534 0,0529 0,0523 0,0518 0,0513 0,0508 0,0503
3,0 0,0498 0,0493 0,0488 0,0483 0,0478 0,0474 0,0469 0,0464 0,0460 0,0455
3,1 0,0451 0,0446 0,0442 0,0437 0,0433 0,0429 0,0424 0,0420 0,0416 0,0412
3,2 0,0408 0,0404 0,0400 0,0396 0,0392 0,0388 0,0384 0,0380 0,0376 0,0373
3,3 0,0369 0,0365 0,0362 0,0358 0,0354 0,0351 0,0347 0,0344 0,0341 0,0337
3,4 0,0334 0,0330 0,0327 0,0324 0,0321 0,0318 0,0314 0,0311 0,0308 0,0305
3,5 0,0302 0,0299 0,0296 0,0293 0,0290 0,0287 0,0284 0,0282 0,0279 0,0275
3,6 0,0273 0,027*1 0,0268 0,0265 0,0263 0,0260 0,0257 0,0255 0,0252 0,0250
3,7 0,0247 0,0245 0,0242 0,0240 0,0238 0,0235 0,0233 0,0231 0,0228 0,0225
3,8 0,0224 0,0222 0,0219 0,0217 0,0215 0,0213 0,0211 0,0209 0,0207 0,0205
3,9 0,0202 0,0200 0,0198 0,0196 0,0195 0,0193 0,0191 0,0189 0,0187 0,0185
ПРИЛОЖЕНИЕ VII
ПОПРАВОЧНЫЙ КОЭФФИЦИЕНТ НА РАДИОАКТИВНЫЙ РАСПАД ДЛЯ РАЗЛИЧНЫХ
ЗНАЧЕНИЙ ВРЕМЕНИ t, ВЫРАЖЕННЫЙ В ДОЛЯХ ПЕРИОДА ПОЛУРАСПАДА Т
нт 0,00 0,01 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09
0,0 1,000 1,007 1,014 1,021 1,028 1,035 1,043 1,049 1,057 1,064
0,1 1,072 1,079 1,087 1,094 1,101 1,110 1,117 1,125 1,132 1,141
0,2 1,148 1,156 1,164 1,172 1,181 1,189 1,198 1,206 1,214 1,222
0,3 1,231 1,239 1,248 1,256 1,266 1,274 1,284 1,292 1,302 1,311
0,4 1,319 1,328 1,339 1,348 1,357 1,366 1,375 , 1,385 1,395 1,404
0,5 1,414 1,424 1,435 1,443 1,453 1,464 1,475 1,484 1,495 1,506
0,6 1,515 1,527 1,536 1,548 1,558 ' 1,570 1,580 1,590 1,602 1,613
0,7 1,623 1,637 1,647 1,658 1,669 1,681 1,692 1,706 1,718 1,730
0,8 1,742 1,754 1,764 1,776 1,789 1,802 1,815 1,828 1,842 1,852
0,9 1,866 1,880 1,890 1,905 1,919 1,930 1,945 1,957 1,972 1,984
1,0 2,000 2,012 2,028 2,041 2,058 2,070 2,083 2,101 2,114 2,128
1,1 2,141 2,160 2,174 2,188 2,203 2,217 2,232 2,252 2,268 2,283
1,2 2,299 2,315 2,331 2,347 2,364 2,375 2,392 2,410 2,427 2,445
1,3 2,463 2,481 2,494 2,513 2,532 2,551 2,564 2,584 2,604 2,618
1,4 2,638 2,659 2,674 2,695 2,710 2,732 2,747 2,770 2,785 2,809
1,5 2,825 2,849 2,865 2,890 2,907 2,924 2,950 2,967 2,985 3,012
1,6 3,030 3,049 3,077 3,096 3,115 3,135 3,165 3,185 3,205 3,226
1,7 3,247 3,268 3,289 3,322 3,344 3,367 3,390 3,413 3,436 3,460
5 1,8 3,484 3,509 3,534 3,559 3,584 3,610 3,623 3,650 3,676 3,704
Продолжение приложения VII
ЦТ 0,00 0,01 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09
1,9 3,731 3,759 3,788 3,802 3,831 3,861 3,891 3,922 3,937 3,968
2,0 4,000 4,032 4,049 z 4,082 4,115 4,149 4,167 4,202 4,219 4,255
2,1 4,292 4,310 4,348 4,367 4,405 4,444 4,464 4,504 4,525 4,566
2,2 4,608 4,630 4,651 4,695 4,717 4,762 4,785 4,831 4,854 4,878
2,3 4,926 4,950 5,000 5,025 5,050 5,102 5,128 5,181 5,208 5,236
2,4 5,263 5,319 5,348 5,376 5,435 5,464 5,494 5,525 5,587 5,618
2,5 5,650 5,682 5,747 5,780 5,814 5,849 5,882 5,917 5,988 6,024
2,6 6,061 6,098 6,135 6,173 6,250 6,289 6,329 6,369 6,410 6,452
2,7 6,493 6,536 6,579 6,622 6,667 6,711 6,757 6,803 6,849 6,896
2,8 6,944 6,993 7,042 7,092 7,143 7,194 7,246 7,299 7,353 7,407
2,9 7,463 7,519 7,576 7,634 7,692 7,752 7,752 7,812 7,874 7,936
3,0 8,000 8,064 8,130 8,197 8,197 8,264 8,333 8,403 8,475 8,547
3,1 8,547 8,621 8,696 8,772 8,849 8,849 8,929 9,009 9,091 9,091
3,2 9,174 9,259 9,346 9,346 9,434 9,524 9,615 9,615 9,709 9,804
3,3 9,804 9,901 10,00 10,10 10,10 10,20 10,31 10,31 10,42 10,53
3,4 10,53 10,640 10,75 10,87 10,87 10,99 10,99 11,11 11,11 11,24
3,5 11,36 11,36 11,49 11,49 11,63 11,76 11,76 11,91 11,91 12,05
3,6 12,05 12,19 12,35 12,35 12,50 12,50 12,66 12,66 12,82 12,82
3,7 12,99 13,16* 13,16 13,33 13,33 13,51 13,51 13,70 13,70 13,89
3,8 13,89 14,08 14,08 14,29 14,29 14,49 14,49 14,71 14,71 14,71
3,9 14,92 14,92 15,15 15,15 15,38 15,38 15,62 15,62 15-,87 15,87
Продолжение приложения VII
t/T 0,00 0,01 0,02 о.оЗ 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09
4,0 15,87 16,13 16,13 16,39 16,39 16,67 16,67 16,67 16,95 16,95
4,1 17,24 17,24 17,24 17,54 17,54 17,86 17,86 17,86 18,18 18,18
4,2 18,52 18,52 18,52 18,87 18,87 18,87 19,23 19,23 19,23 19,61
4,3 19,61 20,00 20,00 20,00 20,41 20,41 20,41 20,83 20,83 20,83
4,4 21,28 21,28 21,28 21,74 21,74 21,74 21,74 22,22 22,22 22,22
4,5 22,73 22,73 22,73 23,26 23,26 23,26 23,81 23,81 23,81 23,81
4,6 24,39 24,39 24,39 25,00 25,00 25,00 25,00 25,64 25,64 25,64
4,7 25,64 26,32 26,32 26,32 27,03 27,03 27,03 27,03 27,78 27,78
4,8 27,78 27,78 27,57 28,57 28,57 28,57 29,41 29,41 29,41 29,41
4,9 29,41 30,30 30,30 30,30 30,30 31,25 31,25 31,25 31,25 32,26
5,0 32,26 32,26 32,26 32,26 33,33 33,33 33,33 33,33 33,33 34,48
5,1 34,48 34,48 34,48 34,48 35,71 35,71 35,71 35,71 35,71 37,04
5,2 37,04 37,04 37,04 37,04 38,46 38,46 38,46 38,46 38,46 38,46
5,3 40,00 40,00 40,00 40,00 40,00 40,00 41,67 41,67 41,67 41,67
5,4 41,67 41,67 43,48 43,48 43,48 43,48 45,48 43,48 45,45 45,45
5,5 4Й,45 45,45 45,45 45,45 45,45 47,62 47,62 47,62 47,62 47,62
5,6 47,62 47,62 50,00 50,00 50,00 50,00 50,00 50,00 50,00 52,63
5,7 52,63 52,63 52,63 52,63 52,63 52,63 55,55 55,55 55,55 55,55
5,8 55,55 55,55 55,55 55,55 58,82 58,82 58,82 58,82 58,82 58,82
5,9 58,82 58,82 58,82 62,50 62,50 62,50 62,50 62,50 62,50 62,50
ЛИТЕРАТУРА
К гл. I
1. Бирск Дж. Сцинтилляционные счетчики. М., Изд-во иностр, лит., 1955.
2. С в э н к Р. К- «Успехи физ. наук», 58, вып. 3, 519 (1956).
3. Матвеев В. В., Соколов А. Д. Фотоумножители в сцинтилляцион-
ных счетчиках. М., Госатомиздат, 1962.
4. G г о d s t е i n G. W. X-ray Attenuation Coefficients from 10 kev to 100 Mev.
Nat. Bur. Standards Circ., 583 (1957).
5. BreitenbergerE. Progr. Nucl. Phys., 4, 56, (1955).
6. G a r 1 i c k G. F., W r i g h t G. T. Proc. Phys. Soc., B65, 415 (1952).
7. Maeder D., Miller R., Wintersteger V. Helv. phys. acta, 27,
3 (1954).
8. L i d e n K-, S t a r f e 1 t R. Arkiv fys., 7, 427 (1954).
9. H i n e D. D., M a c k о 1 1 R. S. Nucleonics, 12, 4, 27 (1954).
10. Bosch H. E., Caracoche M. C. Nucl. Instrum., 22, 1, 77 (1963).
11. H e a t h R. L. Scintillation Spectrometry Gamma-Ray Spectrum Catalogue.
Washington, 1957.
12. В e r g e r M. J., D о g ge 11 J. J. Res. Nat. Bur. Standards, 56, 355 (1956).
13. Koch H. W., Wyckoff J. M. J. Res. Nat. Bur. Standards, 56, 319 (1956).
14. C a m p b e 1 1 J. G., В о у 1 e A. J. F. Austral. J. Phys., 16, 171 (1953).
15. L i t h e r 1 a n d A. E. et al. Phys. Rev., 102, 208 (1956).
16. Вартанов H. А.,Самойлов П. С. «Приборы и техника эксперимента»
(в печати).
17. М i 1 1 er W. F., S n о w W. G. Nucleonics, 19, 11, 174 (1961).
18. Koch H. W., Wyckoff J. M. IRE Trans., NS-5, 127 (1958).
19. К о c k u m J., S t a r f e 1 t N. Nucl. Instrum., 4, 171 (1959).
20. F о о t e R. S., К о c h H. W., Rev. Scient. Instrum., 25, 746 (1954).
21. В о s t г о m С. O., Draper I. E. Rev. Scient. Instrum., 32, 15 (1961).
22. E 1 1 e t t W. H., В г о w n e 1 1 G. L. Nucl. Instrum. 7, 56 (1960).
23. Вяземский В. О. и др. Сцинтилляционный метод в радиометрии. М.,
Госатомиздат, 1961. *
24. Е г о р о в Ю. А. Сцинтилляционный метод спектрометрии гамма-излучения
и быстрых нейтронов. М., Госатомиздат, 1963.
25. W у с к о f f J. М., К о с h Н. W. Phys. Rev., 117, 1261 (1960).
26. Del. В ianco W. E., S t e p h e n s W. E. Phys. Rev., 126, 709 (1962).
27. H oo gen boom A. M. Nucl. Instrum., 3, 57 (1958).
28. Сборник работ по некоторым вопросам дозиметрии и радиометрии ионизи-
рующих излучений. М., Госатомиздат, 1960, стр. 43.
29. S t а г f е 1 t N., К о с h Н. W. Phys. Rev., 102, 1598 (1956).
30. F u 1 1 е г Е. G., Hayward Е. J. Res. Nat. Bur. Standards, 65A, 5, 401
(1961).
31. Бета- и гамма-спектроскопия. Под ред. К. Зигбана. М., Физматгиз, 1959.
32. К n u d s е n A. W., Hofstadter R. IRE Trans., NS-5, 152 (1958).
33. Сборник работ по некоторым вопросам дозиметрии и радиометрии ионизи-
рующих излучений. М., Госатомиздат, 1960, стр. 116.
34. Bernstein W., Nucleonics, 14, 46 (1956).
270
35. К е 1 1 е у G. G. et al. Nucleonics, 14, 4, 53 (1956).
36. N i с к о к R. L., Draper I. E. Rev. Scient. Instrum., 29, 994 (1958).
37. В i s i A., Z a p p a I. L. Nucl. Instrum., 3, 17 (1958).
38. Ч e ч и к H. О., Ф а й н ш т е й н С. М., Лифшиц Т. М. Электронные
умножители. М., Гостехтеориздат, 1957, стр. 472.
39. Mor ton G. A. RCA Rev., 10, 4, 525 (1949).
40. Wright G. F. Proc. Phys. Soc., B69, 358 (1956).
41. Sharped. Brit. Communs and Electronics, 4, 8, 484 (1957).
42. Ц и p л и н Ю. А. «Приборы и техника эксперимента», № 5, 34 (1958).
43. V е г v i е t I. F., Мас Р. С. Nucl. Instrum., 1, 5, 282 (1957).
44. Ricci R. A. Physica, 24, 4, 289 (1958).
45. Harshaw I. A. et al. Atomic Energy Commission Report., New York Ope-
rations office, 1952.
46. Ц и p л и н Ю. A., HI в e ц В. A., X у д e н с к и й Ю. К- «Приборы и тех-
ника эксперимента», № 1, 56 (1962).
47. А в е р ь я н о в Е. Г., В а р т а н о в Н. А., С а м о й л о в П. С. «Приборы
и техника эксперимента» (в печати).
48. Мелиоранский А. С., Останевич Ю. М. «Приборы и техника
эксперимента», № 1, 75 (1959).
49. S с h m i d t С. T. IRE Trans. Nucl. Sci. 7, 2—3, 25 (1960).
50. J о h a n s s о n S. A. Arkiv fys., 10, 247 (1956).
51. Applied gamma-ray spectrometry, edited by С. E. Crouthamel, Pergamon
Press. Oxford, 1960.
52. В о r k о v s k у С. I. IRE Trans. Nucl. Sci., 3, 4, 72 (1956).
53. P r e u s s L. G., E s с a r f a i 1 J. P. Nucl. Instrum., 9, 2, 212 (1960).
54. D. de Soete, Hoste J. Nucleonics, 20, 4, 72 (1962).
55. Hahn B., Rossel J. Helv. phys. acta, 26, 271 (1953).
56. M i 1 t о n J. C. D., H a f s t a d t e r R. Phys. Rev., 75, 1289 (1949).
57. F 1 e u г у I. et al. J. Phys, et radium, 21, 5, 481 (I960).
58. К e s z t h e 1 у i L. et al. Nucl. Instrum., 10, 3, 193 (1961).
59. D h a r S. I n d i a n J. Phys., 29, 329 (1955).
60. В о r e 1 i F., G r i m e 1 a n d B. Nuovo cimento, 2, 336 (1955).
61. В i s i A. et al. Nuovo cimento, 3, 1007 (1956).
62. В и к т о р о в Д. В., К и л и н С. Ф., Р о з м а н И. М. «Приборы и техника
эксперимента», № 6, 27 (1960).
К гл. II
1. S t a n f о г d A. L., R i v е г s W. К. Rev. Scient. Instrum., 29, 5, 406 (1958),
2. Astrom В. et al. Arkiv fys., 7, 3, 247 (1953).
3. А к а л a e в Г. Г., Вартанов Н. А., Самойлов П. С. Программа
и тезисы докладов XIV ежегодного совещания по ядерной спектроскопии
в Тбилиси 14—22 февраля 1964 г. Л., Изд-во «Наука».
4. В е г g s t г 6 m J. et al. Akriv fys., 7, 3, 255 (1955).
5. McCall R. C., Liden K. Arkiv fys., 22, 6, 497 (1962).
6. F i n k R. W. et al. Arkiv fys., 19, 4, 323 (1961).
7. Вартанов H. А., Дмитриев П. П., Краснов H. H., Самой -
л о в П. С. «Ж- эксперим. и теор. физ.» (в печати).
8. Бовин В. П. «Атомная энергия», 8, 2, 155 (1960).
9. Н е a t h R. L. Scientillation Spectrometry Gamma-Ray Spectrum Catalogue.
Washington, 1957.
10. M i 1 1 e г W. F. et al. Rev. Scient. Instrum., 28, 717 (1957).
11. Applied gamma-ray spectrometry, edited by С. E. Crouthamel. Pergamon
Press, Oxford, 1960.
12. Полевой P. M. «Приборы и техника эксперимента», 4, 47 (1961).
13. М i 1 1 е г W. F., Snow W. I. Nucleonics, 19, 11, 174 (1961).
14. G г о d s t е i n G. W. X-ray Attenuation Coefficients from 10 kev to 100 Mev.
Nat. Bur. Standards Circ., 583 (1957).
15. В г i n k m a n G. A. et al. Int. J. Appl. Rad. Isotopes, 14, 9, 433 (1963).
16. G r i m e 1 a n d B. Int. J. Appl. Rad. Isotopes, 4, 1—2, 116 (1958).
771
17. W i 1 s о n R. R. Phys. Rev., 86, 261 (1952).
18. H i g g i n s L. L. UCRL-3688 (1957).
19. О x 1 e у C. L. Phys. Rev., 110, 733 (1957).
20. Pug h G. E. et al. Phys. Rev., 105, 982 (1956).
21. С о с с о n i G., Silverman A. Phys. Rev., 88, 1230 (1952).
22. L u с к e у P. D. et al. Phys. Rev., 3, 240 (1959).
23. Б a p а н о в П. С. и др. «Приборы и техника эксперимента», 3, 63 (1961).
24. Гольданский В. И., Карпухин О. А., Павловская В. В.
«Приборы и техника эксперимента», 3, 23 (1960).
25. А г а ф о н о в В. П. и др. «Приборы и техника эксперимента», 5, 47 (1962).
26. Крамер Г. Математические методы статистики. М., Изд-во иностр, лит.,
1948.
27. Современная математика для инженеров. Под ред. Э. Ф. Беккенбаха. М.,
Изд-во иностр, лит., 1958.
28. Б у с л е н к о Н. П. и др. Метод статистических испытаний. М., Физмат -
гиз, 1962.
29. Е го р о в Ю. А. Сцинтилляционный метод спектрометрии гамма-излучения
и быстрых нейтронов. М., Госатомиздат, 1963.
30. М а е d е г D. et al. Helv. phys. acta, 27, 3 (1954).
31. Hayward E., Hubbell J. Phys. Rev., 93, 955 (1954).
32. Berger M., Doggett I. J. Res. Nat. Bur. Standards, 56, 6, 355 (1956).
33. В a p т а н о в H. А., М ы с е в И. П., С а м о й л о в П. С. «Приборы и тех-
ника эксперимента» (в печати).
34. Kreger W. Е., Brown R. М. Nucl. Instrum., И, 290 (1961).
35. Корда Ю. С., Тимо шевс кий Г. Ф., Ре мае в В. В. «Атомная
энергия», 14, вып. 3, 319 (1963).
36. W е i t k a m р С. Nucl. Instrum., 23, 10 (1963).
37. W е i t k a m р C. Nucl. Instrum., 23, 13 (1963).
38. Heath R. L., Schroeder F. AEC Report, IDO-16149 (1955).
39. С и л а н т ь e в A. H- «Приборы и техника эксперимента», 5, 44 (1963).
40. L a z а г N. Н. et al. Nucleonics, 14, 52 (1956).
41. R i e t g e n s L. H. et al. Physica, 21, 1, 110 (1955).
42. R i cci R. A. Physica, 24, 289 (1958). '
43. Вартанов H. А.,Самойлов П. С.,Аверьянов E. Г. «Приборы
и техника эксперимента» (в печати).
44. Джелепов Б. С., Пекер Л. К- Схемы распада радиоактивных ядер.
М. — Л., Изд-во АН СССР, 1958.
45. Овечкин В. В. и др. «Приборы и техника эксперимента», 5, 126 (1960).
46. VanOostrumK-J., MeijerA. С. Nucl. Instrum., 10, 31 (1961).
47. J а г с z у k L. et al. Nucl. Instrum., 17, 310 (1962).
48. A x e 1 P. Rev. Scient. Instrum., 25, 392 (1953).
49. A x e 1 P. AEC Report, BNL-271 (1953).
50. Lazar N. H. IRE Trans. Nucl. Sci., 5, 138 (1958).
51. Lu D. C., WiedenbeckM. L. Phys. Rev., 94, 501 (1954).
52. L u D. C. et al. Phys. Rev., 95, 121 (1954).
53. Lu D. C. et al. Phys. Rev., 97, 139 (1955).
54. L a z a r N. H. et al. Phys. Rev., 101, 727 (1956).
55. G u p t a R. K-, J h a S. Nucl. Phys., 1, 2 (1956).
56. L a z a r N. H. et al. Phys. Rev., 110, 513 (1958).
57. J a s i n s k i A. et al. Nucl. Phys., 41, 2, 303 (1963).
58. N a b 1 о S. V., M a r t i n T. C. Int. J. Appl. Rad. Isotopes, 10, 1, 55 (1961).
59. В r i n k m a n G. A. et al. Int. J. Appl. Rad. Isotopes., 14, 3, 153 (1963).
60. В r i n k m a n G. A. et al. Int. J. Appl. Rad. Isotopes, 14, 9, 433 (1963).
61. В r i n k m a n G. A., A t e n A. H. W. Int. J. Appl. Rad. Isotopes, 14, 10,
503 (1963).
62. Shapiro P., Higgs R. W. Rev. Scient. Instrum., 28, 11, 939 (1957).
63. Барановский В. И., Городинский Г. M. «Изв. АН СССР. Cep.
физ.», XXIV, 3, 313 (I960)/
64. Boekelheide I. F. Rev. Scient. Instrum., 31, 9, 1001 (1960).
65. Zimmermann W. Rev. Scient. Instrum., 32, 9, 77 (1961).
66. В и г r u s W. R. IRE Trans. Nucl. Sci., NS-7, 103 (1960).
67. Co v e 1 1 D. F. Analyt. Chem., 31, 1785 (1959).
68. Peel le R. W., Love T. A. ORNL-2790 (1959).
69. Schneider Th., Miinzel H. Atompraxis, 11, 7, 412 (1961).
70. P r e u s s L. G., E s с a r f a i 1 J. P. Nucl. Instrum., 9, 2, 212 (1960).
К гл. Ill
1. Me. Cal 1 R. C., L i den K. Arkiv fys., 22, 34, 497 (1962).
2. В r i n к m a n G. A. et al. Int. J. Appl. Rad. Isotopes, 14, 3, 153 (1963).
3. Br inkman G. A., Aten A. H. W. Int. J. Appl. Rad. Isotopes, 14, 9,
433 (1963).
4. В r i n к m a n G. A., A t e n A. H. W. Int. J. Appl. Rad. Isotopes, 14, 10,
503 (1963).
5. В e 1 1 J. R., C h e e v e r P. R. Nucleonics, 21, 7, 58 (1963).
6. F i n к R. W. et al. Arkiv fys., 19, 4, 323 (1961).
7. ХулелидзеД. E., Чихладзе В. А., Вартанов H. А., Рю-
хи н Ю. A. «Изв. АН СССР. Сер. физ.», 26, 8, 1036 (1962).
8. Вартанов Н. А., Дмитриев П. П., Краснов Н. Н., Самой-
лов П. С. «Ж- эксперим. и теор. физ.» (в печати).
9. Вартанов Н. А., Самойлов П. С., Аверьянов Е. Г. «Приборы
и техника эксперимента» (в печати).
10. Вартанов Н. А., Самойлов П. С. «Приборы и техника экспери-
мента» (в печати).
11. М i 1 1 er W. F., Sno w W. I. Nucleonics, 19, 11, 174 (1961).
12. Kreger W. E. Phys. Rev., 96, 6, 1554 (1953).
13. GrodsteinG. W. X-ray Attenuation Coefficients from 10 kev to 100 Mev.
Nat. Bur. Standards Circ., 583 (1957).
14. В a p т а н о в H. А. «Приборы и техника эксперимента», 2, 167 (1963).
15. Seliger Н. Н. Phys. Rev., 78, 491 (1950).
16. S е 1 i g е г Н. Н. Phys. Rev., 88, 408 (1952).
17. Вартанов Н. А. «Ж- эксперим. и теор. физ.», 45, вып. 6, 1875 (1963).
18. Z i m m е г m a n n W. Rev. Sci. Instrum., 32, 9, 77 (1961).
19. Bergstrom I. et al. Arkiv fys., 7, 22, 255 (1953).
20. Листен rap тен M. А. Изв. АН СССР Сер. физ., XXVI, 12, 1451 (1962).
21. Wapstra A. H. Arkiv fys.. 7, 22, 265 (1953).
2£. Б a p а н о в С. А. и др. «Ж. эксперим. и теор. физ.», 34, вып. 6, 1367 (1958).
23. Акалаев Г. Г., Вартанов Н. А., Самойлов П. С. Программа
и тезисы докладов XIV ежегодного совещания по ядерной спектроскопии
в Тбилиси 14—22 февраля 1964 г. Л., Изд-во «Наука».
24. Самойлов П. С. «Приборы и техника эксперимента», № 6 (1959).
25. Koch Н. W. et al. Bull. Amer. Phys. Soc., I, 199 (1956).
26. Fuller E. G, Hayward E. J. Res. Nat. Bur. Standards, 65A, 5(1961).
18 H. А. Вартаиоп u П ( (.пмойлпп
ОГЛАВЛЕНИЕ
Предисловие.......................................................... 3
Глава I. Сцинтилляционный метод 5
1. Введение..................................................
2. Взаимодействие уизлучения с веществом сцинтиллятора .... 6
3. Форма линии в сцинтилляционном гамма-спектрометре.......... 10
4. Аппаратурная линия при больших энергиях.................... 16
5. Спектрометры полного поглощения............................ 22
6. Основные характеристики сцинтилляционных гамма-спектро-
метров ......................................................... 28
7. Применение кристаллов CsJ (Т1) и пластических сцинтилляторов
для спектрометрии уизлучения.................................... 37
Глава II. Калибровка сцинтилляционных гамма-спектрометров......... 46
8. Введение..................................................
9. Полная эффективность регистрации..........................
10. Фоточасти кристаллов NaJ (Т1) и CsJ (Т1).................... 56
11. Фотоэффективность........................................... 62
12. Эффекты суммирования каскадных квантов и утечки рентгенов-
ского К-излучения йода из кристалла.............................. 76
13. Сцинтилляционные гамма-спектрометры с геометрией 4л ... . 81
14. Определение основных характеристик пика полного поглощения 85
Глава III. Применение сцинтилляционного гамма-спектрометра для ре-
шения некоторых физических задач..................................... 90
15. Эталонирование точечных и распределенных источников у излу-
чения ............................................................ —
16. Определение относительных интенсивностей гамма-переходов,
сопровождающих радиоактивный распад ядер......................... 93
17. Определение отношения вероятностей электронного захвата
к испусканию позитронов на сцинтилляционном гамма-спектро-
метре ........................................................... 96
18. Определение коэффициентов внутренней конверсии улучей и вы-
ходов флуоресценции сцинтилляционным спектрометром .... 100
19. Применение спектрометра полного поглощения для определения
интенсивности пучка тормозного излучения ускорителей ... 103
Приложение I. Эффективность регистрации уизлучения кристаллами
NaJ (Т1) и CsJ (Т1) ............................. 107
Приложение II. Характеристика калибровочных изотопов............... 189
Приложение III. Комптоновское рассеяние у квантов.................. 236
Приложение IV. Коэффициенты поглощения уизлучения для некоторых
элементов.......................................................... 242
274
Приложение V. Критические энергии поглощения и излучений рентге-
новских лучей для К- и L-серий, кэв................................ 253
g(n—1)
и * у, используемых при обработке фотопиков . . 257
Приложение VII. Поправочный коэффициент на радиоактивный распад
для различных значений времени t, выраженный в до-
лях периода полураспада Т .................. 267
Литература ............................................... 270
Николай Александрович Вартанов,
Петр Семенович Самойлов
ПРАКТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ
СЦИНТИЛЛЯЦИОННОЙ
ГАММА-СП ЕКТРОМЕ ГР И И
Тематический план 1964 г. № 60
Редактор Т. П. Калюжная
Переплет художника В. В. Евдокимова
Техн, редактор Н. А. Власова
Корректор Н. А. Смирнова
** *
Сдано в набор 18/V 1964 г.
Подписано к печати 1/VIII 1964 г.
Бумага 60 X 90Vie. Физ. печ. л. 17,25
Уч.-изд. л. 13,44 Заказ изд. 1110.
Тираж 3400 экз. Т-09171
Цена 77 коп. Заказ тип. 1880
Атомиздат, Москва, Центр,
ул. Кирова, 18
* * *
Ленинградская типография № 6
Главполиграфпрома Государственного
комитета Совета Министров СССР
по печати
Ленинград, ул. Моисеенко, 10