Автор: Вейник А.И. Комлик С.Ф.
Теги: горные работы при разработке месторождений полезных ископаемых физика
ISBN: 5-343-00936-9
Год: 1992
Текст
А. И. Вейник С.Ф.Колыик
Комплексное ОПРЕДЕЛЕНИЕ ХРОНОФИЗНЧЕСКИХ свойств МАТЕРИАЛОВ
АКАДЕМИЯ наук БЕЛАРУСИ
Физико-технический институт
А. И. Вейник С Ф. Комлик
КОМПЛЕКСНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ХРОНОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МАТЕРИАЛОВ
МИНСК
«'НАВУКА I ТЭХН1КА» Г992
УДК 622.22 : 530.1
Вейник А. И., К о м л и к С. Ф. Комплексное определение хронофизических свойств материалов.— Мн.: Навука i тэхшка, 1992.— 95 с.— ISBN 5-343-00936-9.
Рассматриваются неизвестные ранее хропалыюе и мст;.и ескос явления и новые термоэлектрические эффекты. Они позволяй-” л спешно нарушать следующие известные законы физики: третий ме'-ашки Ньютона, сохранения количества движения, Вольта, второй термодинамики Клаузиуса и т. д. Описываются способы экспсри’.ч ,тта ть-ного определения главных свойств перечисленных явлений и эффектов,' что дает представление о количественной стороне указанных нарушений и о возможностях практического их применения.
Предназначена для научных и инженерно-технических работников, преподавателей, аспирантов и студентов, а также широкою круга читателей, интересующихся этими вопросами.
Табл. 7. Ил. 21. Библиогр.: 14 пазв.
Pencil з с и г ы
акад АП Беларуси Г. Л. Аипсовпч, д-р техн, паук А. А. Шипко
2203010000—122
В.---------------65—92
М 316(03)—92
ISBN 5-343-00936-0
© А, И Вейник, С. Ф Комлик,
1992
ВВЕДЕНИЕ
Весьма интересно, что человеку на каждом шагу приходится сталкиваться с такими хорошо всем известными и привычными понятиями, как время и масса. Например, в обыденной жизни нам более или менее часто приходится поглядывать на часы, а при покупках продуктов и многих других товаров — на весы. Однакс мы обычно не задумываемся над физическим содержанием этих понятий. Но даже если бы и задумались, например, в научном исследовании, то ничего особенного в них обнаружить не смогли бы: как правило, они выполняют у нас лишь роль неких вспомогательных служебных параметров, в обезличенной (универсальной) форме характеризующих определенные стороны различных процессов и тел.
Вместе с тем время и масса содержат в себе нечто такое, что всегда непостижимым образом привлекало к ним жгучий интерес со стороны творчески мыслящих личностей самых разных профессий — художников, поэтов, ученых, не говоря уже о философах. Теперь мы знаем, что этот интерес вполне оправдан, ибо «за спиной» времени и массы (точнее, пространства) притаились явления, которые призваны в корне изменить все наше миропонимание, опрокинуть все наши привычные взгляды и представления. Обнаружить раньше эти явления было невозможно, так как не созрел еще должный научный фундамент, названный Томасом Куном парадигмой [13].
На поверку оказалось, что «за спиной» времени стоит некое новое явление, именуемое хрональным (от греческого chronos — время), а «за спиной» массы — новое метрическое явление (от греческого metron — мера, размер). Время входит в состав хронального явления, а масса — в состав метрического и по существу представляет собой меру количества пространства. Хрональное и метрическое явления в совокупности образуют основу
3
нашего хронально-метрического мира, самым важным и характерным представителем которого служит человек.
Все это было обнаружено в рамках термодинамики реальных процессов, именуемой также общей теорией (ОТ) природы [10]. Эта новая теория сейчас интенсивно развивается, получено большое множество весьма интересных, принципиально важных и крайне перспективных результатов. В частности, было теоретически сформулировано семь фундаментальных законов природы (начал): сохранения энергии, сохранения количества вещества, состояния, взаимности, переноса, увлечения и заряжания (диссипации); из них новыми являются второе, третье, четвертое и седьмое. Этим началам обязаны подчиняться все явления, включая неизвестные ранее хрональное и метрическое. Благодаря этому последние влились в общий круговорот бесчисленных явлений природы, что сделало новые время и пространство легко управляемыми, подобно аналогичным характеристикам других простых явлений—-теплового, электрического, магнитного и т. д. В результате безобидные на первый взгляд служебные параметры — время и масса — вдруг обрели способность проявлять свою самостоятельность, выходить из-под привычного контроля и нарушать многие известные физические законы. Например, оказалось возможным нарушить третий закон механики Ньютона и закон сохранения количества движения, то есть открыть путь для реального осуществления так называемого без-опорного движителя, который при своем движении не опирался бы на землю, воду, воздух или реактивную струю.
Как это звучит ни парадоксально, но не менее интересные, важные и перспективные результаты удалось получить также из того, что отсутствует в ОТ. Речь идет о втором законе классической термодинамики (и энтропии), которого нет в ОТ, ибо природа его не знает. Поэтому вместе с ним теряют силу и все его запреты, включая тепловую смерть мира, неосуществимость вечного двигателя второго рода, по терминологии Вильгельма Оствальда (вечного реального самопроизвольного движения с трением), невозможность практического использования теплоты источника одной температуры — земли, воды или воздуха, невозможность преобразования теплоты в работу или электроэнергию с коэффициентом полезного действия (КПД) 100% и т. д.
4
Любопытно, что упомянутые нарушаемые законы, входящие в состав фундамента современных теоретических представлений, защищены «Указаниями по составлению заявки на открытие» Государственного комитета Совета Министров СССР по делам изобретений и открытий в следующей запретительной форме: «4. Не принимаются к рассмотрению в качестве заявок на открытия материалы, в которых описаны... д) ... движение за счет внутренних сил, получение КПД устройств, равного или более единицы, и т. д.» Движение за счет внутренних сил нарушает закон сохранения количества движения, а КПД, равный единице (100%),— второй закон термодинамики Клаузиуса (КПД более единицы имеет в виду нарушение первого закона термодинамики, или закона сохранения энергии, что, по терминологии Вильгельма Оствальда, соответствует вечному двигателю первого рода, или просто вечному двигателю — perpetuum mobile, но такие двигатели в принципе невозможны).
Вполне естественно, что именно эти запреты «Указаний» определили содержание решающих экспериментов, предназначенных для решения судеб старых и новых представлений, старой и новой теории. В результате было создано большое число реально действующих устройств типа БМ, имеющих целью «движение за счет внутренних сил», и ПД, представляющих собой вечные двигатели второго рода [10].
Осуществление БМ и ПД оказалось возможным только благодаря наличию в природе всеобщей связи явлений и благодаря тому, что эта связь была положена в основание новой теории. Всеобщую связь хорошо отражают уравнения состояния и переноса, где основные коэффициенты определяют главные свойства изучаемых явлений, а перекрестные — количественную сторону их взаимного влияния (взаимной связи). Поэтому становится весьма актуальной задача экспериментального определения указанных коэффициентов, особенно это касается неизвестных ранее явлений, и перекрестных коэффициентов, без знания которых невозможно судить о количественной стороне несоблюдения соответствующих законов, в результате чего затрудняется инженерное проектирование устройств БМ и ПД различного типа п правильное определение возможных областей их применения на практике.
Таким образом, настоящая книга в известном смысле
5
дополняет монографию [10] и может служить количественной иллюстрацией к некоторым описанным в ней решающим экспериментам. При разработке экспериментальных методов определения главных свойств явлений и необходимых расчетных коэффициентов особое внимание было обращено на следующее обстоятельство.
До сих пор наиболее распространенными были методы, позволяющие находить из опыта лишь один какой-либо основной коэффициент, например теплоемкость, электроемкость, теплопроводность, электропроводность (электросопротивление), магнитную проницаемость и т. п. Причем для каждого конкретного явления были разработаны своп особые подходы, различающиеся условиями экспериментов, размерами, конфигурацией и способами крепления испытуемых образцов и т. д. Для основных коэффициентов это в большинстве случаев вполне приемлемо, но для перекрестных, обладающих существенно меньшей величиной, неодинаковые условия экспериментов, а следовательно, и разная их погрешность, а зачастую также невозможность использовать один и тот же образец при воздействиях различного рода могут сильно исказить результаты и привести к ошибочным выводам о количественной стороне взаимного влияния явлений.
В связи с этим возникла настоятельная потребность создать методы, в которых в течение одного опыта различные воздействия оказываются на один и тот же образец в одних п тех же условиях; такие методы именуются комплексными. Проще всего это удается сделать для термических и электрических явлений; соответствующий метод и полученные с его помощью результаты описаны в гл. 3. Эти результаты легли в основу осуществления некоторых термоэлектрических типов ПД.
Особый интерес представляет хрональное явление. Во взаимодействии с метрическим оно создает условия, необходимые и достаточные для нарушения третьего закона механики Ньютона и закона сохранения количества движения. Ранее хрональное явление было неизвестно, поэтому работа по определению его главных характеристик и хронофизпчсских свойств различных металлов и неметаллических материалов проводится впервые. Здесь (см. гл. 1) излагается самый простой приближенный метод комплексного определения всех этих характеристик п свойств в одном опыте и на одном образце. Глав
6
ные характеристики позволяют судить о количественной стороне нарушения соответствующих законов механики; это нарушение составляет основу принципа «движения за счет внутренних сил» (БМ). Знание хронофизических свойств материалов важно при конструировании соответствующих БМ, особенно при изготовлении хрональ-ной изоляции, всевозможных экранов и защиты экспериментатора от хрональных излучений; этому вопросу следует уделять повышенное внимание. Все это вместе взятое будет способствовать лучшему пониманию физической сути хронального явления, что, несомненно, должно открыть ему более широкий выход в практику.
Что касается неизвестного ранее метрического явления, то некоторые важные его свойства уже были изучены достаточно подробно в механике, только ранее они не рассматривались с позиций, получивших развитие в новой теории, поэтому многие важные черты этих свойств оказались вне поля зрения прежних исследователей (см. гл. 2).
Глава 1
РОЛЬ ХРОНАЛЬНОГО И МЕТРИЧЕСКОГО ЯВЛЕНИЙ В ХРОНАЛЬНО-МЕТРИЧЕСКОМ МИРЕ И НАУКЕ
1.1. Специфика хронального явления
Отдельные фрагменты термодинамики реальных процессов, или общей теории (ОТ) природы, можно найти в публикациях [1, 3—9, И, 12, 14]. Достаточно полное систематическое ее изложение содержится в монографии [10]. В новой теории важную роль играют неизвестные ранее хрональное и метрическое явления. С целью успешного внедрения полученных результатов в инженерную и учебную практику целесообразно более детально познакомиться со спецификой этих явлений, обладающих крайне экзотическими свойствами. В частности, требуется рассмотреть методы определения хрональных и метрических свойств различных материалов и процессов, с которыми приходится иметь дело инженеру. Потенциальные возможности и перспективы практического применения хронального и метрического явлений пока еще далеко не выявлены до конца, поэтому привлечение к ним внимания широкого круга исследователей должно способствовать более быстрому прогрессу науки и техники.
Изложение начнем с описания главных свойств хронального явления. О нем говорится в работах [5—И, 14]. Наиболее четко проблема времени сформулирована в монографиях [7, 10]. Развитие этих представлений позволило получить результаты, хорошо согласующиеся с опытом в самых различных областях знаний [10].
Хрональное, как и любое другое истинно простое явление, состоит из особого хронального вещества и его поведения и подчиняется всем законам ОТ. Важнейшие свойства хронального явления выясняются, если попытаться применить к нему уравнение первого начала
8
ОТ — закона сохранения энергии. Известно, что термодинамический фактор интенсивности, или интенсиал — давление, температура, электрический потенциал и т. п.,— входящий в уравнение первого начала, характеризует активность сопряженного с ним поведения системы. Например, температура определяет термическую активность тела, электрический потенциал — его электрическую активность и т. д., причем с увеличением ин-тенсиалов соответствующие активности возрастают. Следовательно, хрональный интенсиал, или хронал, фигурирующий в уравнении первого начала, должен определять хрональную активность тела, т. е. темп всех процессе, и с ростом хронала эта активность (темп) должна возрастать.
С другой стороны, время, имеющее отношение к темпу (хрональному явлению) определяет длительность всевозможных событий, процессов, явлений (Ньютон). Однако длительность, которую применительно к хрональному явлению мы будем обозначать через б, обладает прямо противоположными свойствами: с увеличением длительности процессов их темп уменьшается. Следовательно, хронал т и длительность связаны между собой обратной зависимостью, т. е. [10, с. 231]
т — /г/д (1.1)
и dd 1
dr— тМд, (1.2)
О2 k
где k — коэффициент, который может зависеть, например, от выбора единиц измерений, от какой-либо длительности, принятой за эталон, и т. д.
Здесь важно сразу же оговориться, что наше привычное время t тоже определяет длительность. Однако величина t — это реально несуществующее, условное, социальное время, придуманное человеком для рациональной организации общества. Природа не знает этого времени. Оно «течет» практически равномерно (в зависимости от точности приборов, которыми располагает служба времени) и всегда в одном направлении — из прошлого через настоящее в будущее, поэтому приращения t и dt всегда положительны.
В противоположность этому реальное физическое время д есть реальная характеристика любого данного
9
тела, неживого или живого, она однозначно определяется хрональным «зарядом» этого тела. Приращения О и db, как и t и dt, тоже всегда положительны, но они зависят от хронала тела и могут изменяться вслед за хро-налом в чрезвычайно широких пределах, почти от нуля и до бесконечности. Например, у абсолютного вакуума (парена) хронал, как и любой другой интенсиал, стремится к нулю, а ход реального времени — к бесконечность. С ростом хронала тела скорость хода рельного времени на нем замедляется, а темп процессов возрастает.
Мы пока не умеем определять абсолютный хронал Рг, отсчитанный от абсолютного нуля отсчета (парена), поэтом} для практических целей в формулах (1.1) и (1.2) задействован условный хронал т, отсчитанный от условного нуля отсчета, каковым служит ход условного времен! t. Хроналы Р/ и т различаются между собой так же, как температуры Кельвина и Цельсия. В соответствии с этим в формулах (1.1) и (1.2) целесообразно положить
k = t. (1.3)
Тогда хронал т окажется величиной безразмерной, а хронор х (термодинамический фактор экстенсивности, или экстенсор, для хронального явления, т. е. мера количества хронального вещества) будет измеряться в джоулях, ибо произведение любого интенсиала на экстенсор, в частности хронала на хронор, равно хрональной работе и, согласно первому началу, соответствует изменению энергии системы.
Из формул (1.1) и (1.3) видно, что если скорость хода реального времени dp равна скорости хода условного (для нас эталонного) dt, то хронал т=1. В общем случае относительная скорость dpjdt является величиной переменной. Она постоянна лишь при постоянном значении хронала.
На практике при измерении хода реального времени приходится пользоваться механическими, электронными или радиоактивными часами либо аналогичными датчиками. Но при этом надо помнить, что с ростом хронала системы процессы в этих приборах ускоряются. Это значит, что они фактически характеризуют не ход реального времени 0, а хрональную активность системы, т. е. ее хронал т. Следовательно, показания часов и ход реаль
10
ного времени связаны между собой обратной зависимостью. Поэтому надо различать ход времени и ход часов: если за некоторый отрезок эталонного (условного) времени \t часы (измерительный прибор) покажут длительность Aft, то искомые безразмерные хронал т и ход реального времени ft определятся из соотношений [10, с. 239]
М
Aft
Aft т —-----:
А/
Для наглядности на рис.
Рис. 1.1. Схема изменения хромала при подводе и отводе от тела хронального вещества
ft -
(1-4)
1.1
изображена зависимость
хронала в функции эталонного времени, причем на участке АВ часы хронально заряжаются, на участке ВС заряд остается неизменным, на участке CDE происходит разряжание часов. Кривая ABCD соответствует условиям, когда часы спешат, на кривой DE часы отстают, штриховая прямая AD отвечает синхронному ходу часов и эталонного времени I.
В наших последующих опытах хронал т мало отличается от единицы, а ход реального времени •— от эталонного. В этих условиях приходится иметь дело с очень неудобными числами: например, если в хрональном поле исходная резонансная частота датчика 10 МГц возрастает на 10 Гц, что соответствует увеличению числа колебании кварцевой пластинки от 107 до 107 + 10 раз в I с, то формула (1.4) для хронала дает значение
1 Л7 I 1 Л
т __ . |и....ХМГ_ 1,000001.
107
Ч-щбы устранить этот недостаток, целесообразно
воспользоваться тем обстоятельством, что хронал входит во все расчетные формулы в виде разности. Следовательно, вместо Дй можно оперировать величиной ДО—ДС ибо в разности двух значений хронала дополнительные слагаемые At выпадают.
Кроме того, из-за малого отличия реального хода времени от эталонного измеряемую разность ДО—At можно накапливать в течение определенного периода, например суток, года и т. д., или можно просто умножить эту разность на какое-либо большое число. В работе [10] разность хода накапливается в течение суток, с этой целью она умножается на число секунд в сутках (86400 с/сут). В результате выражение для хронала приобретает следующий удобный для практического использования вид:
дл__д/
т - 86400— с/сут. (1.4')
В данном случае размерность хронала становится равной с/сут. Именно по этому принципу построены графики в и г на рис. 13 работы [10, с. 351].
В обычных наших опытах величина хронала чаще всего составляет несколько десятых долей секунды или секунд за сутки. В частности, в упомянутом выше примере хронал т=86400-0,000001 =0,0864 с/сут, что вполне приемлемо.
Согласно формуле (1.4'), хронал оказывается равным нулю, если ход реального времени совпадает с ходом эталонного, что соответствует условиям окружающей среды. Замедленному темпу процессов (Дй<ДО отвечают отрицательные величины хронала; для этого случая формула (1.4) дает положительные значения меньше единицы (рис. 1.1, участок кривой DE). В этом смысле определение (1.4') ближе напоминает шкалу Цельсия. Впоследствии вместо числа,86 400 в формулу (1.4') можно будет подставить величину, определяющую абсолютный нуль хронала (для парена), при котором ДО->-0 и Д^0.'
Простое хрональное явление, состоящее из хрональ-ного вещества и его поведения, подчиняется всем семи началам ОТ: сохранения энергии и количества вещества, состояния, взаимности, переноса, увлечения и обобщенного заряжания (диссипации) [7, 10]. Согласно треть-12
ему началу, подвод к системе хронального вещества сопровождается увеличением ее хронала, а отвод — снижением. При этом взаимное влияние хронального и других явлений следует закону симметрии, определяемому четвертым началом. Перенос хронального вещества про-j сходит под действием разности значений хронала, являющегося движущей причиной этого переноса. Сам перенос подчиняется пятому началу, а взаимное симметричное увлечение потоков — шестому. В ходе переноса наблюдаются эффекты плюс- и минус-трения (седьмое начало ОТ).
Главными термодинамическими характеристиками хронального, как и любого другого явления, служат величины, содержащиеся в уравнениях начал ОТ. Из них хронор и хронал входят в уравнение первого начала, а хронофизические свойства материалов определяются коэффициентами, которые входят в третье (состояния) и пятое (переноса) начала. Третье начало содержит хроноемкости К7, а пятое — хронопроводности Lx, основные и перекрестные. Процесс перехода хронального вещества с поверхности тела в окружающую среду характеризуется одной из разновидностей проводимости, например коэффициентом хроноотдачи ах.
Ниже будут более детально расшифрованы перечисленные понятия, рассмотрены экспериментальные методы нахождения соответствующих коэффициентов и приведены их конкретные числовые значения для некоторых металлов и неметаллов.
1.2. Специфика метрического явления
Согласно парадигме ОТ, все сущее состоит из вещества и его поведения. Следовательно, пространство тоже должно быть отнесено к одной из двух указанных категорий. К какой именно, это легко видеть из правила аддитивности: при объединении двух тел их пространство суммируется, значит, оно является веществом, а не поведением, причем простым веществом, ибо его не удается разложить на более простые составляющие.
Пространство обладает целым рядом специфических, неповторимых свойств, присущих только ему одному. Главным из них служит свойство протяженности. Этим свойством пространство наделяет все тела, в состав ко
13
торых входит. Если в теле нет пространственного (метрического) вещества, то оно не имеет и свойства протяженности. Все остальные вещества природы, включая хрональное, существуют «параллельно» с пространством, но внутри него, как бы «размазаны» в нем. Специфическим свойством протяженности они не обладают, ибо это свойство есть прерогатива одного лишь пространства.
Другое важнейшее специфическое свойство метрического вещества, являющееся следствием протяженности, заключается в том, что в пространстве все располагается «в смысле порядка положения» (Ньютон). Это значит, что в данной точке пространства не могут одновременно находиться две порции (кванта) метрического вещества. Одна порция может попасть в эту точку только путем вытеснения из нее второй порции. В противо-ложность этому в данной точке пространства может находиться любое число порций (квантов) всех остальных простых веществ, ибо они не обладают свойством протяженности.
Наконец, отсюда непосредственно вытекает еще третье важнейшее специфическое свойство метрического вещества. Суть его сводится к тому, что взаимное вытеснение, замещение различных порций возможно только в том случае, если тела, содержащие метрическое вещество, обладают способностью перемещаться, двигаться друг относительно друга.
Такое понимание является весьма непривычным, ибо в науке издавна принято рассматривать пространство (и время) как некий пустой ящик без стенок, в котором располагаются все тела природы. Чтобы лучше представить себе пространство в виде вещества и убедиться в том, что новая точка зрения имеет глубокий смысл и неоспоримые преимущества, рассмотрим конкретные примеры.
Начать придется с пояснения, что метрическое вещество, как и всякое другое, может находиться в активном и пассивном состояниях. Активно оно в составе элементарных частиц, атомов, молекул, тел, так как у них метрический интенсиал, или метриал, как и все остальные интенсиалы, не равен нулю. В состоянии абсолютного вакуума (парена) все вещества, включая метрическое, пассивны, поскольку у парена все интенсиалы и действующие силы, в том числе сопротивления, равны нулю, поэтому парен обладает всепроникающими свой
it
ствами и нулевым сопротивлением; пареном служит космический вакуум, или небо.
На рис. 1.2, а изображена система объемом V. Предположим, что в ней содержится какое-то количество активных (темные клетки) и пассивных (светлые клетки) квантов метрического вещества, или метриантов, которые в совокупности занимают объем При подводе к системе активных метриантов в количестве dQ (рис. 1.2, б) их объем увеличивается до значения Q2, а давление — от Д] до Д2. В процессе подвода активных метриантов пассивные в составе парена свободно вытесняются сквозь контрольную поверхность.
Аналогичная картина наблюдается при сжатии газа а 5
Рис. 1.2. Схема подвода активного метрического вещества к системе (а и б) и сжатия газа в цилиндре с поршнем (в и г)
15
в цилиндре с поршнем (рис. 1.2, в и г). В составе молекул количество активных метрнантов под поршнем остается неизменным, а общий объем газа уменьшается с Vj до V2. При этом пассивные метрианты парена свободно выходят сквозь стенки цилиндра и поршня, а концентрация активных в контрольном объеме V между сечениями I и II существенно возрастает, что приводит к повышению давления Д.
Как видим, процесс заряжания системы метрическим веществом не является исключением из общего правила. Например, при подводе электрического заряда растет потенциал системы, при подводе термического вещества — температура и т. д. Специфическое отличие метрического явления от всех остальных заключается только в том, что заряжание системы объемом Q происходит путем замещения пассивных порций пространства активными. У всех остальных явлений при заряжании наблюдается простой подвод активных квантов вещества на общем фоне пространства, вложение («вмазывание») этих квантов в кванты пространства.
Теперь становится понятно, почему механическая работа является исключением и входит в уравнение первого начала со знаком минус. Суть дела сводится к тому, что приращения механического dV и метрического dQ объемов имеют разные знаки: уменьшение объема V сопровождается увеличением Q. Понятно также, что объемы V и Q — это принципиально различные характеристики системы.
Мы пока не знаем размеров кванта метрического вещества, поэтому не можем пользоваться на практике объемом Q. Однако из сказанного должно быть ясно, что роль объема Q, т. е. меры количества метрического вещества (метриора), хорошо исполняет масса т, при этом интенсиалом (метриалом) служит квадрат скорости [10, с. 247]. Именно поэтому размеры и массу тела можно рассматривать как понятия родственные. Например, на этом родстве построены количественные классификации объектов мироздания [7, с.'24; 10, с. 46]. При отсутствии метрического вещества система одновременно лишается размеров и массы. Таковы сверхтонкие миры, они реально существуют [10].
Становится понятным и логически вполне объяснимым, почему во времена Ньютона массу рассматривали как количество материи в целом. Ведь среди существу
16
ющих веществ (форм материи) только масса обладает протяженностью, видимыми размерами, все остальные вещества размеров не имеют, они невидимы, поэтому вполне естественно, что их не заметили и во внимание не приняли. Для наблюдателя они как бы ничто.
Такое понимание хорошо согласуется с Библией; по-видимому, оттуда оно и берет свое начало. В Библии употребляются два древнееврейских слова: «бара», означающее «сотворить из ничего», и «асса» — «создать, образовать, сделать из наличного материала». Слово «бара» использовано всего в трех случаях: в первом творческом акте («В начале сотворил Бог небо и землю»), затем при сотворении «души живой» — первых животных и наконец при сотворении человека. Во всех остальных случаях употребляется слово «асса». Это позволяет судить о том, какого рода вещества имеются в виду. Очевидно, что речь идет об исходном внехрональ-но-внеметрическом мире («ничто»).
Весьма просто расшифровываются также следующие слова Библии, относящиеся ко второму дню творения и кажущиеся крайне загадочными: «И назвал Бог твердь небом». Мы привыкли думать, что космический вакуум (небо) является средой нулевого сопротивления, предельно жидкотекучей, поэтому трудно воспринимается идея о тверди. Вместе с тем, согласно второму началу ОТ, количество метрического вещества, мерой которого служит специфический объем Q, подчиняется закону сохранения. Следовательно, космический вакуум, будучи жидкотекучей средой нулевого сопротивления, обладает также свойством абсолютной несжимаемости, т. е. действительно есть абсолютно твердое тело, или твердь [10, с. 314]. Что касается жидкотекучести, то полезно помнить, что у абсолютного вакуума ход реального времени стремится к бесконечности. Но он входит в знаменатель выражения для скорости. Следовательно, при любых конечных перемещениях реальная скорость метриантов практически не отличается от нуля. Если к этому добавить парадокс бесконечности Вселенной [10, с. 550], то станет ясно, что философам придется немало потрудиться, чтобы свести концы с концами. Еще больших изменений во взглядах на мир потребует факт существования сверхтонких миров вокруг и внутри нас [8—10]. И все это есть следствие того, что на нашем «научном небосклоне» показались два новых простых явления —
41
17
хрональное и метрическое. Но где гарантия, что завтра не появятся сверхновые...
Возможность использования массы в качестве мет-риора и квадрата скорости в качестве метриала прямо вытекает из третьего свойства метрического явления, которое наделяет тела способностью перемещаться, двигаться, что неизбежно вовлекает в рассмотрение помимо массы и скорости также все законы механики.
Из сказанного должно быть ясно, что главными термодинамическими характеристиками метрического явления служат масса и квадрат скорости, входящие в уравнение первого начала, а основные метрические свойства материалов, помимо массы, характеризуются также массоемкостью, массопроводностью и массоотда-чей, входящими в уравнения законов состояния и переноса. Однако методы экспериментального определения всех этих величин хорошо известны, поэтому на них мы останавливаться не будем, рассмотрим лишь хронофизи-ческие свойства материалов, которые представляют наибольший интерес.
Здесь важно подчеркнуть, что изложенное определение времени и пространства вовлекает их в общий круговорот многочисленных явлений природы, заставляет подчиняться началам ОТ и позволяет управлять хрональ-ным и метрическим явлениями в чрезвычайно широких пределах. Это и служит причиной возникновения упомянутых выше ошибок и недоразумений. Например, мы живем в хронально-метрическом мире с его реальным временем О. Однако в уравнения законов физики, в том числе в уравнения переноса и второго закона механики Ньютона, подставляем условное несуществующее время t. В случае переноса это часто оправдано, так как позволяет легко сравнивать интенсивность различных процессов и производительность всевозможных инженерных устройств. Но в случае механики это приводит к весьма важным принципиальным ошибкам. Примером может служить управление ходом времени на взаимодействующих (соударяющихся) телах. В результате нарушаются третий закон Ньютона и законы сохранения импульса и спина. Именно на этом принципе основаны действующие дсзопорные движители БМ («движение за счет внутренних сил»), описанные в работе [ 10].
В рамках термодинамики реальных процессов сделано большое число теоретических прогнозов, которые
18
были положены в основание так называемых решающих экспериментов, подтверждающих справедливость общей теории (ОТ). К ним относятся, например, вечные двигатели второго рода ПД, нарушающие второй закон термодинамики, которые описаны в монографии [10]. Но наибольший интерес представляют прогнозы, вытекающие из нового определения времени и пространства. Об одном из таких прогнозов, касающихся времени и в корне изменяющих наши представления об этой далеко не служебной характеристике, уже говорилось (БМ). Немало прогнозов связано и с пространством. Упомянем здесь только один из них, весьма экзотический.
Нам хорошо известно понятие изоляции, экранирования. Например, изолировав электрически заряженное тело диэлектриком, мы лишаем это тело возможности проявлять в окружающей среде свои электрические свойства, при этом электрический заряд и потенциал самого тела сохраняются неизменными. Аналогичная картина наблюдается при экранировании нагретого тела термической изоляцией. Очевидно, что в принципе можно более или менее успешно изолировать любое тело от проникновения через соответствующую изолирующую оболочку любого простого вещества, включая хрональное н метрическое. Такое тело будет сохранять внутри себя неизменными все свои свойства, сопряженные с этим веществом, и окажется неспособным проявлять эти свойства во внешнем мире. Это общий закон, справедливый для всех истинно простых явлений; он не может иметь исключений.
Следовательно, изолировав наше хронально-метои-ческое тело, например, внеметрической оболочкой, мы тем самым лишим его возможности проявлять вовне свои метрические свойства, однако внутри тела размеры (масса) будут оставаться постоянными. Это значит, что такое метрически изолированное тело для внешнего наблюдателя будет иметь нулевые размеры и массу и окажется способным свободно проникать сквозь любые стены и преграды. Такова одна из возможностей управлять глазными характеристиками метрического явления. Соответствующие примеры описаны в работе [10]. Кстати, если в момент проникновения тела сквозь преграду изменять совершенство внеметрической изоляции, то взаимодействие атомов тела и преграды приведет к выделению огромной энергии — чем не энергетический! реактор да-о*
19
ровой энергии! Если всю Вселенную окружить соответствующей изоляцией, то ее внешние размеры и масса тоже обратятся в нуль или окажутся конечными.
1.3. Источники хрональных излучений
Для определения хронофизических свойств материалов необходимо располагать достаточно простыми и легко управляемыми источниками хрональных излучений. Но описанию источников целесообразно предпослать несколько слов, посвященных свойствам самих этих излучений.
Как известно [5—7, 10], любое простое вещество на уровне макромира обладает непрерывными (континуальными) свойствами. В микромире оно имеет дискретную, зернистую, порционную, квантовую структуру. Кванты разнородных веществ образуют так называемые элементарные частицы материи. На более тонком уровне, в наномире, вещество обладает силовыми свойствами; примерами могут служить гравитационное и электростатическое поля (нанополя). Хрональное вещество не является исключением из этих правил.
Известное представление о хрональном макроявлении мы получаем, измеряя различными приборами длительность всевозможных процессов. Результаты, найденные методами макромира, именуются феноменологическими.
Входя в состав большинства известных нам микрочастиц, порции хронального вещества (хронанты) придают им свойства длительности существования, порядка последовательности. Например, этим объясняется самопроизвольный распад атомов — явление радиоактивности. Существует большой класс микрочастиц, названных хрононами [10]. Хронон содержит порции хронального (обладает длительностью существования), метрического (имеет размеры, массу), ротационного, или вращательного (спин), вибрационного (колебательного) и некоторых других веществ. Благодаря взаимному наложению метрического и вибрационного явлений хронон движется по траектории волны, т. е. оставляет волновой след. Нас будут интересовать главным образом его хрональные свойства.
В физике частицы подобного рода именуются лептона.'. и, к ним относятся нейтрино, электроны, мюоны. По
20
размерам (массам) хрононы в миллионы и миллиарды раз меньше электрона, отсюда их высокие проникающая способность (они свободно проходят сквозь Землю) и скорость, которая изменяется от десятков и сотен метров в секунду до десятков и сотен скоростей света (это показывают прямые измерения). Обнаружены хрононы двух знаков — с плюсом и минусом. Однако их знак определяется не хрональным веществом, а ротационным (спином). При этом одноименные хрононы притягиваются, а разноименные отталкиваются.
Самым замечательным свойством хрононов является их способность нести в себе калейдоскопически разнообразную информацию о любом теле — живом и неживом,— которое их излучает. На Земле помимо литосферы, гидросферы и атмосферы имеется также хроносфера, представляющая собой хрононный газ, подчиняющийся обычным газовым законам. Хроносфера содержит всю информацию обо всем сущем.
Хрональное нанополе в противоположность гравитационному придает телам отталкивающие свойства и имеет только один знак. Ротационное нанополе, как и электрическое, имеет два знака, именно оно заставляет одноименные хрононы притягиваться, а разноименные отталкиваться.
Совокупность хронального нанополя и содержащихся в нем хрононов условно именуется хрональным полем. При необходимости особо выделить хрональное нанополе или хрононы делаются специальные оговорки.
При создании источников хронального поля можно воспользоваться круговыми процессами и эффектами увлечения, излучениями Космоса и различных живых и неживых объектов. Периодически повторяющиеся круговые процессы основаны на всеобщей связи различных явлений природы. В фундаменте этой связи лежит универсальное взаимодействие между всеми разнородными веществами Вселенной. Сейчас изучены уже семь таких специфических простых веществ: хрональное, метрическое, ротационное, вибрационное, термическое, электрическое и магнитное, наблюдаются проявления восьмого и девятого (СД и НД). Количественно на уровне простых явлении эта связь определяется третьим началом ОТ — законом состояния; соответствующее ему уравнение приведено в работах [7, с. 52, 126, 207; 10, с. 326; 14, с. 17]. С его помощью можно построить самые различ
21
ные хрональные генераторы, в которых уменьшение данного интенсиала будет сопровождаться повышением хронала системы. По принципу кругового процесса действуют упомянутые выше безопорныс движители БМ.
Следствием третьего начала ОТ является пятое — закон переноса. В его уравнении содержатся слагаемые, характеризующие количественную сторону взаимного увлечения одних веществ (потоков) другими. Эффекты увлечения используются в другой серии хрональных генераторов — непрерывного действия, в них хрональное явление увлекается метрическим, т. е. хрононы увлекаются массой. Например, необходимое хрональное поле создается массой потоков воды, фотонов, электронов, сатлонов (частиц, содержащих порции — кванты — магнитного вещества) и т. д.
Космос служит мощным непрерывным источником хронального поля, которое можно улавливать с помощью различных геометрических фигур типа пирамид, антенн и т. д. Самыми простыми и доступными являются различного рода проволочные микроантсннки, два их типа изображены на рис. 1.3, а и б. Такая «змейка» пере-излучает хрональное поле в направлении, перпендикулярном к поверхности чертежа, в виде плоского слегка расширяющегося луча.
Наконец, сам человек тоже может служить неплохим генератором хронального поля, пригодного для разного рода экспериментов. В работе [10, с. 335] говорится о том, что в известном китайском лечебном методе чжень-цзютерапин (иглоукалывания и прижигания) так пазы-
Рис. 1.3. Проволочные микроаитсники-«змейки»
d'
22
ваемые жизненные линии тела, или меридианы, представляют собой хрональные каналы в дополнение к уже известным кровеносным, нервным и лимфатическим. Так называемые точки воздействия, или акупунктурные точки, находящиеся на этих каналах, являются излучателями хронального поля соответствующего знака.
Для наших целей особый интерес представляют хрональные точки на кончиках пальцев рук и глаза. Основным знаком человека служит знак хрононов глаз. По этому признаку различаются два типа людей: с плюс- п минус-глазами. У обычных людей знак глаз совпадает со знаками хрононов, излучаемых указательными пальцами на обеих руках, остальные пальцы чередуют знаки, начиная с указательного. У этих людей хрональное поле практически гасится в пределах каждой ладони.
Другая группа лиц характеризуется тем, что у них знак глаз совпадает со знаками излучений всех пальцев правой руки, а все пальцы левой излучают хрононы противоположного знака. Эти люди именуются экстрасенсорами, они более энергетичны в хрональном отношении, чем первые, у них между ладонями разного знака образуется направленное хрональное поле. Экстрасенсоры, эксплуатирующие этот свой природный дар, называются по-разному в зависимости от способа его применения: колдуны, сенсы, экстрасенсы, сенситивы, гадатели, астрологи, лозоискатели и т. д.
Если кончик пальца приблизить, например, к пузырьку с водой и помахать им вниз-вверх, то вода зарядится хрононами пальца. В данном случае вода играет роль аккумулятора хронального поля. Величина заряда п хронал воды возрастают с числом взмахов i по экспоненциальному закону. До 200 взмахов заряд практически пропорционален I, затем его рост замедляется и при /=700—800 практически прекращается [10, с. 337]. Такой аккумулятор служит хорошим источником хрононов нужного знака. Заряд снимается легким ударом пузырька о стол. Однако на величину хронала аккумулятора влияет энергетика заряжающего человека, зависящая от его настроения, сосюяния, здоровья и т. д. Кроме того, заряд постепенно рассеивается в окружающей среде. Значительно дольше хрональный заряд сохраняется в капиллярно-пористых телах, особенно кристаллического строения (например, в сахаре до 5—10 лет, если его изолировать потпэтиленом),
23
В опытах были опробованы все перечисленные источники хрональных излучений. Круговые процессы в БМ осуществляются с вращающимися системами, поэтому их вращающееся хрональное поле неудобно для фокусировки. Хорошо себя оправдали эффекты увлечения, «змейки», сахар; соответствующие примеры приводятся ниже.
1.4. Датчики и автоматизированная система измерений
При изучении хронофизических свойств материалов датчики играют не менее важную роль, чем источники хронального поля. В качестве датчиков могут быть использованы разного рода часы, скорость хода которых однозначно определяет величину хронала т. Однако необходимые по точности часы часто не удовлетворяют требованию компактности.
В основу разработки достаточно компактных и чувствительных датчиков положена способность хронального поля изменять темп различных процессов, в том числе в полупроводниковых структурах, использованных в датчиках-генераторах (ДГ). Датчиком служит п—р—п (р—п—р) или МДП структура, представляющая собой кристалл 1,5X1,5 мм, на котором реализуется генератор прямоугольных импульсов.
Датчик ДГ-1 (рис. 1.4, а) собран на микросхеме 4-2И-НЕ типа 531ЛАЗП (и—р—п структура). На двух элементах 2И-НЕ реализован генератор меандра с частотой 50 МГц, а два других элемента 2И-НЕ используются в качестве согласующего устройства. Частота стабилизируется с помощью кварцевого резонатора (кварцевая пластинка диаметром 7 мм в герметичном стеклянном корпусе 10X10X3 мм).
Датчик ДГ-2 (рис. 1.4, б) с частотой 45 МГц собран на микросхеме 531ЛАЗП, на трех элементах 2И-НЕ реализован генератор по кольцевой схеме, а четвертый элемент 2И-НЕ используется в качестве согласующего устройства.
Наконец, датчик ДГ-3 с частотой 4 МГц (рис. 1.4, в) собран на микросхеме 561ЛА7 (МДП структура) по такой же схеме, как и ДГ-2.
Были испытаны также многие другие принципы работы датчиков, например основанные на изменении емко
24
сти и сопротивления чувствительных элементов, на возникновении дополнительной ЭДС под действием хронального поля и т. д. Однако наиболее наглядными служат перечисленные, ибо они прямо отражают влияние хронального поля на темп быстропротекающих процессов.
При создании и эксплуатации датчиков полезно не забывать, что только простые процессы типа колебания пластинки или маятника, вращения шестеренки и т. д. способны непосредственно и точно отразить количественную сторону интенсивности хронального поля (хронал). В случае применения сложных электронных схем сигнал может быть преобразован так, что показания прибора окажутся либо умноженными, либо даже «перевернутыми» (с ростом хронала показания падают) по сравнению с действительностью. В этом случае, который можно с успехом использовать на практике для увеличения чувствительности метода, датчики следует предварительно тарировать. Примерами могут служить датчики
Рис. 1.4. Схемы датчиков-генераторов ДГ-1 (а), ДГ-2 (б) и ДГ-3 (в): резисторы /?7=ЗЗО Ом и Я2=620 Ом, емкость С=10 пФ, кварцевый резонатор КР=50 МГц
25
повышенной чувствительности ДГ-2 и ДГ-3, не содержащие кварцевого стабилизатора. Здесь аналогию можно провести с электрическим трансформатором, который может изменить измеряемый потенциал в зависимости от соотношения витков в первичной и вторичной обмотках.
Для автоматизации процесса определения хронофи-зических свойств материалов создан измерительно-вычислительный комплекс (ИВК) на базе «Электроника ДЗ-28». Он дает возможность вести обработку и анализ результатов измерений, управлять самим процессом измерений, а также формировать управляющие сигналы на исполнительные устройства экспериментальной установки.
Входящий в комплекс частотомер 43-34 позволяет измерять частоту с точностью 10~8, а его встроенный тер-мостатируемый кварцевый генератор используется в качестве эталонного для таймера. Аналого-цифровым преобразователем в ИВК служит цифровой вольтметр Щ68002. Предварительный усилитель совместно с восьмиканальным управляемым от ИВК коммутатором аналоговых сигналов на входе обеспечивает возможность измерения напряжений от 1 мкВ. Результаты измерений выводятся на печатающее устройство, экран дисплея и графопостроитель.
На показания датчиков влияют температура, электромагнитные излучения, хрональное поле Солнца и окружающих людей и т. д. От хрональных излучений система изолирована многослойным полиэтиленовым экраном, от электромагнитных — многослойным заземленным металлическим, влияние температуры учитывается специальной тарировко?! датчиков.
Уровень помех изменяется от опыта к опыту, поэтому датчики тарируются автоматически в процессе каждого опыта. Вначале с помощью внешнего нагревателя, управляемого от комплекса, температура датчиков изменяется в заданном интервале, а. частота и соответствующие ей значения температуры заносятся в память ЭВМ, которая автоматически учитывает уровень всех помех.
1.5. Примеры измерения агрегатных превращений
Все процессы природы, протекающие в живых и неживых объектах, сопровождаются излучениями хрональ-
26
пигэ поля. Поэтому, чтобы подтвердить работоспособность описанных датчиков и электронной аппаратуры, целесообразно рассмотреть несколько конкретных случаев их использования, например при измерениях агрегатных превращений и напряжений, возникающих в металлических и неметаллических материалах. Эти примеры хорошо иллюстрируют количественную сторону хрональ-ной проблемы и одновременно представляют самостоя-гельный практический интерес.
На рис. 1.5 приведены результаты сравнительных измерений с помощью описанного комплекса частоты у и
О 40 t, мин
О 40 tt мин
Рнс. i.5. Влияние агрегатных превращений на частоту: а — плавление к затвердевание висмута, датчик ДГ-1; б — то же, датчик ДГ-2; о — затвердевание висмута, датчик ДГ-3; г — таяние льда, датчик дг-з
27
температуры Т в функции времени t плавящейся и затвердевающей в керамической форме висмутовой отливки (а—в) и тающего льда (г). Предварительное расплавление висмута в форме осуществляется с помощью специального электрического нагревающего устройства, управляемого от ИВК, температура измеряется хромсль-копелевой термопарой. Датчик располагается в специальной хроноизолированной камере на одном конце фокусирующего устройства, представляющего собой трубку из нержавеющей стали длиной 1 м и внутренним диаметром 15 мм; трубка заземлена и покрыта хроноизолирующим материалом. Другой конец трубки направлен на интересующий нас участок отливки. Для устранения тепловых конвективных потоков воздуха от отливки к датчику на оба конца трубки надеты стеклянные колпачки.
На рис. 1.5 все сплошные кривые 1 и опытные точки соответствуют изменению частоты Ду, фиксируемой датчиком; штриховые кривые 2 определяют температуру Т, фиксируемую термопарой. Горизонтальные участки кривых 2 характеризуют длительность процессов плавления и затвердевания, вертикальные штриховые линии 3—6 отсекдют на частотных кривых эти же длительности. Из сопоставления кривых 1 и 2 видно, что началу и концу агрегатного превращения соответствуют резкие изменения частоты, причем длительность превращения можно с равным успехом определять как по температурной кривой, так и по частотной. Отсюда можно сделать вывод об удовлетворительной работоспособности датчиков и измерительного комплекса, а также о том, что хрон«Лм ный метод вполне приемлем, например, для дистанционного контроля длительности затвердевания отливки пли слитка [10].
Обращает на себя внимание тот факт, что датчики ДГ-2 и ДГ-3 почти на три порядка более чувствительны, чем основной датчик ДГ-1, в котором под действием хронального поля изменяется частота колебаний кварцевой пластинки. Но при этом ДГ-2 и ДГ-3 более подвержены всевозможным наводкам.
Между вертикальными штриховыми линиями 3 и 4 происходит плавление материала, а между 5 и 6 — ею затвердевание. Из рис. 1.5, а видно, что плавление висмута сопровождается ростом активности хронального поля, повышением его хронала (и частоты) и снижением 28
скорости хода реального времени, а затвердевание — уменьшением хронала и увеличением скорости хода реального времени, причем датчик ДГ-2 только умножает >тот эффект (рис. 1.5, б). В свою очередь датчик ДГ-3 не только умножает, но и «переворачивает» эффект: при плавлении частота падает (рис. 1.5, а), а при затвердевании возрастает (рис. 1.5, в). Именно этот случай оговорен в предыдущем параграфе, он обусловлен особенностями микросхем 531ЛАЗП и 561ЛА7.
1.6. Измерение напряжений
Уже говорилось, что все процессы сопровождаются хро-нальными излучениями. В частности, датчик реагирует на изменение напряженного состояния материала, на появление трещин и т. д. На рис. 1.6, а и б отражены результаты опытов с керамическими (алундовыми) трубками. В случае а трубка с наружным диаметром 22 мм, толщиной стенки 2 мм и длиной 280 мм была помещена на две опоры и нагружена посередине массой 22,4 кг. Внезапный сброс нагрузки в момент, отмеченный вертикальной штриховой линией 1, привел к резкому уменьшению частоты примерно на 200 Гц, частота восстановилась через 70 с. В опыте б трубка с наружным диаметром 7 мм, толщиной стенки 1 мм и длиной 200 мм была сломана в момент 2, частота уменьшилась на 50 Гц и восстановилась через 20 с.
На рис. 1.6, в и г представлены результаты разрушения в тисках пластины размером 65x35X2 мм из быстрорежущей стали Р9. Пластина имела две цилиндриче-1‘7-с опоры по краям и одну с противоположной СТОГОВЫ посередине. Штриховые линии 3 соответствуют га алу нагружения, а 4 — моменту разрушения образца. Од’-н из двух одинаковых датчиков ДГ-1 был сфокуси-озан на растянутых волокнах пластины (рис. 1.6, в), второй — на сжатых (рис. 1.6, г). У этих датчиков тональному облучению подвергается только кварце-г ь. резонатор с частотой 10 МГц, а микросхема датчи-о вынесена на 20 см за пределы поля, что увеличивает стабильность показаний приборов.
Приведенные и многие другие подобные опыты сви-де~_'льствуют о том, что изменение напряженного со-' сяния материала сопровождается излучениями хро-1 ального поля, причем интенсивность этих излучений
29
Г'ис. 1 6 Влияние напряжений на частоту, фиксируемую датчиками ДГ-3 (а и б) и ДГ-1 (в и г): участки А и С кривых соответствуют изменению хронального фона окружающей среды, участки В — изменению нагрузки; в опыте б фокусирующее устройство отсутствует—датчик изолирован полиэтиленом с отверстием напротив -оны разрушения
возрастает со скоростью изменения нагрузки. Интенсивность со стороны сжатых волокон более чем на порядок превышает таковую со стороны растянутых. В условиях резкого сброса напряжений, например при возникновении трещин и разрушении материала, наблюдается скачкообразное уменьшение частоты. Описанный эффект можно использовать на практике, если фокусирующую трубку направить на сильно нагруженный узел машины при определении условий его работы, на соответствующий участок местности при хрональном прогнозировании землетрясений и т. п.
Описанные примеры измерений хронального поля, излучаемого процессами фазовых превращений и изменения напряженного состояния в металлических и неметаллических материалах, весьма характерны. Они подтверждают основную хрональную идею и говорят о пригодности разработанных датчиков и измерительной аппаратуры для практических исследований. Упомянутые варианты в схемах измерений позволяют судить о влиянии различных факторов на количественную сторону эксперимента.
1.7. Измерение силы хронального взаимодействия
Теперь можно приступить к шеи задачи — исследованию материалов. Начать придется модействия между хронально
выполнению основной на-хронофизических свойств с определения силы взаи-заряженными телами, ибо
Рис. 1.7. Схема установки для определения силы взаимодействия между хронально заряженными телами
31
это есть один из способов измерения величины хронального заряда, или хронора /, без знания которого невозможно найти интересующие нас характеристики.
В экспериментальной установке, предназначенной для измерения силы, взаимодействуют между собой две одинаковых заряженных хрональным веществом навески 6 (рис. 1.7). Одна из них—подвижная — подвешена на вольфрамовой нити 1 диаметром d = 0,1 мм (или 0,05 мм) и длиной 2,66 м с помощью алюминиевого плеча 5; контрольное расстояние между центром подвижной навески и серединой плеча 5 (радиус поворота) равно 140 мм, груз 6' предназначен для уравновешивания навески. Вторая — неподвижная — навеска 6 прикреплена к прозрачному диску 2 из оргстекла на той же высоте и том же радиусе. Навески заземлены через поддерживающие их медные проволоки и нить 1, чтобы избежать электрического взаимодействия. Устройство не содержит также магнитных материалов [10, с. 344].
Вся эта система заключена в цилиндрическую коробку внутренним диаметром 890 мм и высотой 450 мм, изготовленную из пластмассовых колец и нескольких слоев картона и плотной бумаги, чтобы избежать влияния воздушной конвекции. Коробка накрыта прозрачной крышкой 3 из оргстекла, которая во время монтажных работ может быть приподнята и закреплена на четырех капроновых нитях. При установке неподвижной навески нить 1 с подвижной может быть не потревожена, для этого диск 2 имеет радиальную прорезь, которая при измерениях прикрывается.
Внутренняя поверхность коробки обклеена миллиметровкой с особо выделенными на ней тушью линиями через 5, 10, 50 и 100 мм (всего имеется 2800 миллиметровых делений). Внизу к нити 1 прикреплено маленькое зеркальце, на которое падает луч света от осветителя 7 и отражается на шкалу. При больших углах поворота плеча 5 с целью упрощения отсчета по шкале можно применить также стрелку 4 в виде отрезка тонкой проволоки, взгляд совмещает на одной линии нить 1, стрелку 4 и соответствующее деление шкалы.
При указанных выше размерах подвески поворот стрелки 4 на 1 мм шкалы отвечает силе, действующей между зарядами (навесками), РА = 73,6-1010 Н/мм шкалы (при d = 0,05 мм сила уменьшается в 16 раз, эта подвеска слишком чувствительна, поэтому менее удобна в
32
работе, чем предыдущая). Если пользоваться не стрелкой, а световым зайчиком, то приведенная здесь цена одного деления шкалы уменьшается вдвое.
Измерения силы осуществляются в такой последовательности. Вначале неподвижная навеска вынимается из установки и приблизительно определяется среднее (нейтральное) положение крутильных колебаний подвижной навески. Затем неподвижная навеска опускается до высоты подвижной так, чтобы плечо неподвижной было примерно перпендикулярным плечу подвижной в среднем ее положении. При этом навески должны располагаться в одной горизонтальной плоскости на половине высоты коробки. Далее диск 2 с неподвижной навеской поворачивается на какой-то угол, например по часовой стрелке. Подвижная начинает убегать от неподвижной, отталкиваясь от последней. По шкале фиксируются среднее положение подвижной навески и отвечающее ему положение неподвижной, а также определяется расстояние г между центрами навесок. Затем все это повторяется при повороте диска 2 против часовой стрелки. После достижения прежнего расстояния г опыт прекращается и определяется суммарный угол отклонения подвижной навески в обе стороны. Половина этого угла закручивания дает силу Рх, приходящуюся на расстояние г между навесками. Найденная сила используется при вычислении величины хронального заряда (хронора) навески.
3 Зак. 7-14
Глава 2
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ХРОНОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МЕТАЛЛОВ И НЕМЕТАЛЛОВ
2.1. Определение величины хронального заряда
Чтобы найти хрональный заряд тела, надо вначале установить единицу измерения эчого заряда. В общем случае можно предложить несколько различных единиц .измерения хронора. Например, за единицу можно принять то количество хронального вещества, которое изменяет хронал 1 кг воды при нормальных или иных физических условиях на единицу хронала либо заряжает ’воду до состояния, при котором ход реального времени в этой воде изменится на 1 с за эталонную секунду или за сутки.
Однако в наших условиях наиболее простым и точным следует признать силовое определение единицы хронального заряда. В работе [10, с. 350] в качестве единицы измерения хронора х принят хрон. Хрон равен тому количеству хронального вещества, сосредоточенного в точке, которое взаимодействует с равным ему количеством, расположенным на расстоянии 1 м, с силой 1 Н.
Следовательно, по силе Рх, найденной описанным в предыдущем параграфе способом, нетрудно определить хрональный заряд одной навески. Согласно общему закону взаимодействия двух точечных зарядов [7, с. 249], сила хронального взаимодействия
= (2.1)
Г2
где /?х—коэффициент пропорциональности, зависящий от выбора единиц измерений. В указанных единицах
34
величина &z= Е Следовательно, искомый заряд навески
X 1/РЛт2 хронов. (2.2)
В уравнение (2.2) найденная в опыте сила подставляется в ньютонах, а расстояние между центрами навесок — в метрах.
Уже говорилось, что произведение любого интенсиа-ла на сопряженный с ним экстенсор, в том числе хронала на хронор, равно работе, поэтому безразмерному хроналу т отвечает хронор у, измеряемый в джоулях. Это значит, что предстоит еще найти числовое соотношение между хроном и джоулем, однако сейчас для наших целей это не существенно. Аналогичная задача в свое время решалась путем опытного определения эквивалентности калории и единицы механической работы.
2.2. Хроноемкость
Величина хронора, полученного с помощью формулы (2.2), используется для определения хроноемкости системы (навески). Хроноемкость I\z равна количеству хронального вещества у, которое изменяет хронал системы т на единицу хронала, т. с.
К., JjL дж. (2.3)
dx
Если хроноемкоеть отнести к единице массы системы, то получится удельная хроноемкоеть zz, измеряемая в Дж/кг.
В последнюю формулу вместо бесконечно малых величин можно подставлять их конечные значения у и х, так как в наших опытах отсчет хронала и хронора фактически ведется от условий, соответствующих окружающей среде. Хронор известен из силового опыта. Чтобы найти хронал, можно на навеску наложить один из хрональных датчиков. Однако не исключены и другие варианты: например, нахождение хронора, хронала и хроноемкости можно совместить с определением хроно-проводности в некоем комплексном эксперименте. Рассмотрим этот вопрос более подробно.
3* 35
2.3. Принципиальная схема определения хронопроводности
На рис. 2.1, а показана одна из схем, в которой одновременно задействованы хрональный аккумулятор в виде сахара, описанные выше датчики, эффект увлечения хрононов сатлонами и т. д. В общем случае испытуемый на хронопроводность образец 4 длиной I состоит из пяти участков: двух Zi, двух /2 и промежуточного между ними. Источник хронального поля 1 представляет собой блок пиленого сахара массой 0,5 кг, заряженного генератором-человеком (его плюс-пальцем). Для усиления хронального потока и повышения таким образом чувствительности прибора методом увлечения хрононов сатлонами применены четыре магнита из сплава КС37 в виде таблеток 2 и 6 диаметром 18 мм и толщиной 5 мм. При этом плюс-хрононы от хронального аккумулятора входят в южный полюс и выходят из северного, ибо именно такое направление увлечения наблюдается в отдельно взятом магните [10, с. 371]. Датчик 3 расположен на входе потока в образец, а датчик 7 —
Рис. 2.1 Схема экспериментальной установки для определения хро-нофизичесьих свойств веществ с использованием хронального аккумулятора н магнитного усилителя (а) и схема распределения хронала вдоль образца (б)
36
на его выходе. Хроноизоляция системы изображена штриховыми линиями 5.
В течение первых 2—3 ч прогревается аппаратура и выравнивается температура в системе. За полчаса до основного эксперимента начинается автоматическая запись показаний всех приборов. Затем ставится на место хрональный аккумулятор 1. По изменению частоты датчиков 3 и 7 судят о ходе хронального заряжания образца. Найденные значения хронала используются при определении хроноемкости и коэффициентов хронопроводности и хроноотдачи следующим образом.
Предположим, что хронал окружающей среды со стороны датчика 3 (источника) равен ты, а со стороны датчика 7— тс. Коэффициент хроноотдачи на первой поверхности образца (со стороны датчика 3) равен ахц а на второй — ах2, коэффициент хронопроводности материала образца Lx, поле хронала одномерное. Через направляющие точки Я1 и Hi, изображенные на рис. 2.1, б, проходят все касательные к хрональиым кривым на поверхности тела [2, с. 27]. Наиболее характерны кривые, отвечающие моментам t\ и 12 эталонного времени. В момент начинается заметное повышение хронала и частоты второй поверхности, в момент 12 оба датчика выходят на стационарный режим, при этом распределение хронала вдоль образца становится линейным. Момент tx удобно использовать для определения коэффициента хронопроводности, а момент t2 — для определения коэффициентов хроноотдачи.
В расчетах с целью максимального упрощения задачи приближенно можно принять, что распределение хронала вдоль образца описывается уравнением параболы п-го порядка. Для момента t\ это уравнение имеет вид (рис. 2.1, б) [2, с. 33]
т = (тп — Тс)(1 — х//)” ч-тс. (2.4)
При этом количество хронального вещества, аккумулированного образцом, определяется площадью под кривой ti и равно [2, с. 34]
X = ---7— К (ти — тс), (2.5)
ti ф- 1
где хроноемкость материала образца Кх = шхх = 7/ухх;
37
tr — масса образца; хх — его удельная хроносмкос\ , /' -— площадь поперечного сечения; у — плотность.
Хрональный заряд поступает из источника на поверхность образца по закону хроноотдачи (пятое начало ОТ) в соответствии с уравнением [2, с. 106]
d% — а7 (т„ -- тп) Fdt. (2.6)
От поверхности внутрь образца заряд распространяется по закону хронопроводности (пятое начало). При параболическом распределении хронала по длине образца уравнение хронопроводности приобретает вид [2, с. 35]
L7n --'ГГ. Т£_ Fdt. (2.7)
Связь между хронопроводностью, хроноемкостью и эталонным временем t определяется путем интегрирования при переменных t и I уравнения хронального баланса, составленного из равенств (2.5) — (2.7). Находим [2, с. 109]
«УЛ 1 , 1
/2 2п (и + 1) п + 1. а711
----------- [ Г In ( 1 4- — /Y (2.8) fl — 1 \ a71l ' [ n Lx J
где коэффициент хроналопроводности (типа температуропроводности)
М
Если положить ти=Тп, что соответствует большому ах1 по сравнению с Lx, то это выражение преобразуется к следующему весьма простому виду [2, с. 110]:
йу/1 1
I- 2п'(п + 1) ’
откуда
Расчетные формулы (2.8) и (2.9) позволяют вычис
38
лить хронопроводность. Входящее в них время находится из опытных кривых. Хроноемкость определяется через силу и хрональный заряд из опыта, который описан в параграфе 1.7; при этом в качестве навесок используются две таблетки /], изображенные на рис. 2.1, а. Показатель п в формулах можно принять равным 2 (или точнее 1,79) [2, с. 72].
На рис. 2.2 изображена еще одна схема опыта, использующая проволочные микроантеники типа а, изображенные на рис. 1.3. Микроантеники («змейки») 6 изготовлены из медного эмалированного провода диаметром 1 мм и имеют длину 140 мм и наибольшую ширину 35 мм. Они принимают хрононы, идущие по вертикали из Космоса непрерывным потоком, и направляют их в
Рис. 2 2 Схема экспериментальной установки с использованием хро-нальных излучений Космоса, патрубок б (или зеркало а) предназначен для отвода хронального потока за пределы помещения
39
конический концентратор 5. Через трубку 4 хрононы поступают на описанный выше образец 1 длиной I, снабженный двумя датчиками 3, но без магнитов. Направление потока хрононов показано штриховыми линиями. Оси змеек ориентированы вдоль окружностей разного диаметра. На середине подставки 7 расположены маленькие змейки длиной 35 мм, изготовленные из эмалированного медного провода диаметром 0,5 мм. Подставка имеет кольцевые поверхности или специальные штырьки для придания змейкам нужного наклона. Все большие змейки находятся вне тени от конуса 5. С увеличением числа змеек мощность этого типа источника возрастает.
Хрональные характеристики материала образца определяются описанным выше способом. В начале опыта под образец пододвигается подставка 7 со змейками либо с заранее установленной подставки снимается хроноизоляция, которая в данном случае может представлять собой деревянную рамку с натянутой на ней в беспорядке проволокой в виде сетки, искажающей в проекции конфигурацию змеек и таким образом пишающей их возможности переизлучать хрононы Космоса. Боковая поверхность образца защищается хроноизоляцией 2. Но всегда должна быть предусмотрена возможность свободного прохода хрононов сквозь образец. К сожалению, из-за этого не удается полностью избавиться от влияния внешних хрональных помех.
2.4. Определение коэффициентов хроноотдачи
Если опыт по времени доведен до стационарного распределения хронала по длине образца, то уравнения (2.6) и (2.7) позволяют легко определить коэффициенты хроноотдачи ах1 и ах2. Для этого нужно одно уравнение разделить на другое. Имеем
Д/ Т'П Тс Z . Ти Тп
а/. п
(2.10)
Сюда вместо разности тп—тс надо подставить тш—т2т, а вместо разности т„—тч — одну из следующих разностей-т(—Tin или т2п—тс. В первом случае получается коэффициент ах1, а во втором — ах2.
Таблетки /2 (см. рис. 2.1, а) могут быть использова
40
ны для проверочного определения хроноемкости материала образца через силу и хрональный заряд, но можно обойтись и без них либо воспользоваться только одними таблетками /2 (без Ц), если хронал т2п имеет достаточно высокое значение.
2.5. Примеры определения хронофизических свойств неметаллических материалов
Необходимо отметить, что измерению термофизических свойств металлических и неметаллических материалов посвящены сотни докторских и кандидатских диссертаций, с этой целью разработаны всевозможные методы и устройства. Однако и поныне еще продолжается усовершенствование применяемых методик и аппаратуры. Что касается хронофизических свойств, то эта работа проводится впервые. Она предназначена в основном для ознакомления со спецификой хронального явления и тех проблем, которые возникают при изучении соответствующих свойств материалов. Поэтому здесь главное внимание уделено физической стороне вопроса, а математическая сведена к минимуму путем использования приближенных и очень наглядных решений монографии [2]. Рассмотрением охвачены все основные хронофизи-ческие характеристики материалов, использованы различные источники хронального поля. Подчеркивается важное значение общей хрональяой обстановки экспериментов на конкретных примерах.
Воспользуемся описанной выше аппаратурой и изложенным приближенным методом и приведем несколько случаев определения хронофизических свойств металлов и неметаллов. В качестве характерного примера на рис. 2.3 показано изменение частоты датчиков ДГ-1 (резонансная частота 10 МГц), расположенных на входе хрононов в образец (кривая 1) и на выходе из него (кривая 2). Поперечные размеры образца 49X49 мм, длина 40 мм; использованы всего четыре пластинки толщиной по 10 мм (без средней части); материал — сосна; волокна ориентированы поперек хронального потока. Момент установки сахара по схеме, изображенной на рис. 2.1, а, отмечен вертикальной штриховой линией /0; показаны также моменты t\ и t2 (см. рис. 2.1,6). При построении кривых учтен естественный хрональный дрейф фона;
41
этот дрейф со временем может изменяться, что видно из хода кривой 1 после момента t2.
Найденное изменение частоты при известном резонансном ее значении для датчика (10 МГц) позволяет определить ход реального времени AH’, а следовательно, и величину хронала по формуле (1.4). Испытание двух соседних таблеток на хрональную силу по схеме, изображенной на рис. 1.7, дает возможность найти хронор
Рис. 2.3. Изменение частоты со временем при испытании образца из сосны, источник хрононов — заряженный сахар усилитель магнитный
(см. формулу (2.2)) и хроноемкость (см. выражение (2.3)), а также хронопроводность и коэффициенты хроноотдачи (см. формулы (2.9) и (2.10)). Соответствующие расчетные данные приведены в табл. 2.1, где имеются также данные о песчаном литейном стержне и грунте.
Опыты показывают, что хрональное поле источника существенно влияет на хрональную обстановку в комнате, где проводятся измерения — от него постепенно заряжаются стены и находящиеся в комнате предметы, что повышает хронал тс окружающей установку среды. Одновременно стареет кварц датчика. Все это снижает диапазон изменения частоты Av. Поэтому установку, изображенную на рис. 2.1, надо тщательно хроноизоли-ровать, а выход хронального потока направить через стекло окна во внешнюю среду. Заряженный аккумулятор необходимо хранить полностью изолированным многими слоями полиэтиленовой пленки с бумажными прокладками между слоями. Перед опытом один торец сахарного брикета освобождается от изоляции, ориентируется открытым концом кверху и полчаса выдерживается в таком состоянии вне помещения для подзарядки.
42
Таблица 2.1. Хронофизические свойства некоторых неметаллических материалов
Материи.! Плотность V, кг/м3 Масса павески 7/Z, Г Сила отталкивания Рх-1 0s, Н Хронор X-10\ хрон Хронал т, с/сут Удельная хроноемкость Ху, хрон Коэффи циепт хрононро водности Ly, Хрон Коэффициент хроноотдачп аХ2’ хрон
кг-(с/сут) м-ч-(с/сут) м2-ч (с/сут)
Грунт земляной* 2200 31,5 0,36 (при г--7 см) 0,04 (при г — 7 см, через 77 дней) 13 4,4 0,61 0,21 0,0068 — •1-10-'
Песчаный литейный стержень па фенольной смоле 1280 7 0,038 (при г 2,5 см) 1,54 0,022 0,157 0,193 10
Сосна поперек волокон 500 12 0,15 (при г = 2 см) 2,45 0,096 0,021 0,0033 6,1
' Одиночное тело в окружающей среде, изолированное слоем полиэтиленовой пленки.
Затем брикет помещается в установку и начинается опыт. В изолированном состоянии заряд в аккумуляторе может сохраняться 5—10 лет.
2.6. Примеры определения хронофизических свойств металлов
На рис. 2.4 представлены опытные кривые для меди. Образец диаметром 35 мм и общей длиной 55 мм имеет в своем составе по две медные пластинки (таблетки) толщиной 5 мм с каждой стороны. Схема опыта соответствует рис. 2.1,а, хрональный аккумулятор — сахар — заметно разряжен, стеклянные датчики ДГ-1 имеют прежнюю резонансную частоту 10 МГц, усилитель магнитный.
Медь обладает высокой хронопроводностью, поэтому на начальном участке кривой 2 трудно отметить момент И, однако момент t2 выхода на стационарный режим заметен достаточно ясно. После момента вся система продолжает хронально заряжаться, что вызывает увеличение потока хронального вещества и рост разности .хроналов Tin—Т2п, т. е. расстояния между кривыми 1 и 2. Аналогичная тенденция прослеживается и на рис. 2.3 при больших t. Это объясняется тем, что после многочисленных опытов установка (и комната) приобрела высокий хрональный интенсиал т.
На рис. 2.5 изображены аналогичные кривые для дюраля, они найдены с помощью хрональной установки, изображенной на рис. 2.2, которая питается хрональны-
Рис. 2.4. Изменение частоты со временем на входе (кривая 1) и выходе (кривая 2) из медного образца хронального истока, источник поля — положительно заряженный сахар (без поправки иа температурный и хрональный дрейф)
44
ми излучениями Космоса. В установке усиливающие магниты отсутствуют, прежние стеклянные датчики ДГ-1 непосредственно примыкают к образцу 1, имеющему те же размеры, что и медный. Источник поля состоит из трех колец змеек длиной каждая 140 мм, общее число змеек 26, зеркало а и патрубок б отсутствуют, хрональный поток остается в помещении, поле змеек содержит хрононы одновременно двух знаков — плюс и
Рис. 2.5. Изменение частоты со временем на входе (крива# 1) и выходе (кривая 2) из дюралевого образца хронального потока, источник поля — Космос (см. рис. 2.2)
минус. Вследствие высокой хронопроводности дюраля на кривых 1 и 2 трудно отметить момент t\, мал также перепад хронала по длине образца на стационарном режиме.
На рис. 2.6 приведены типичные кривые 1 и 2 для прежнего образца из меди, полученные на установке со змейками (см. рис. 2.2). Общее число больших змеек 92,
ду Ги.
00 80 120 t, мин
Рис. 2.6. Изменение частоты со временем при испытании медного образца: 1 — частота на входе в образец; 2 — то же на выходе из образца; 3 — момент включения источника хрононов; 4—момент его выключения (частота металлического датчика ДГ-1 равна 2 МГц)
45
они расположены на семи окружностях. В середине подставки 7 имеется семь малых змеек длиной 35 мм, изготовленных из медного провода диаметром 0,5 мм. Зеркало а и патрубок б отсутствуют. В датчиках ДГ-1 использованы кварцевые резонаторы частотой 2 МГц, корпус датчиков металлический размером 20X18x8 мм. Микросхемы датчиков вынесены за пределы поля на 20 см. Эти датчики отличаются очень высокой стабильностью, но после первого же опыта, зарядившись, практически выходят из строя. Стеклянные датчики служат значительно больше, они быстрее «приходят в себя». На рисунке кривые представлены непосредственно в том виде, как их выдает измерительный комплекс до начала статистической обработки.
Установка со змейками сильно заряжает помещение, поэтому ее целесообразно снабдить Ътводящим хрональный поток патрубком б (см. рис. 2.2) либо зеркалом а. Патрубок квадратного сечения направляется в окно, он изготовлен из полированного дюраля и изолирован (обмотан) слоями алюминиевой фольги, полиэтилена и бумаги. Недостатком хронального генератора со змейками является зависимость его мощности от внешних условий. Например, интенсивность излучений возрастает при хрональных вспышках на Солнце. Туман, дождь и особенно идущий снег поглощают хрононы, в результате мощность генератора существенно падает. Преимущество такого генератора заключается в его исключительной простоте.
При любых генераторах особое внимание следует уделять хорошей хроноизоляции установки и отводу хронального потока за пределы лаборатории. В противном случае заряд, остающийся в помещении, снижает диапазон изменения хронала во время опыта и создает дополнительные помехи.
Приведенные примеры хорошо отражают измерительную технику и обстановку экспериментов по определению хронофизических свойств различных материалов. Интересно, что чугуны и стали в процессе опыта существенно намагничиваются, если применяется схема, изображенная на рис. 2.1, а, что затрудняет определение силы взаимодействия хрональных зарядов. Силовая установка (см. рис. 1.7) настолько чувствительна, что даже у образцов из отожженного чугуна, самопроизвольно намагнитившихся в магнитном поле Земли, об-
46
Т аблица 2.2. Хронофизическис свойства некоторых металлов
Металл 11лот-иость, V. кг, м3 Масса навески т, г Сила отталкивания Н Хронор X- 1 О3, хрои Xрона ч Т-1 0-!, с1 сут Удельная хроноемкость X 1)011 Коэффи циент хронопровод-кости Ly, хрон Коэффициент хроноотдачи хрон
кг- (с/сут) м-ч- (с/сут) ,м--ч-(с/сут)
Дюраль 2750 13,3 0,034 (при г--Зсм) 1,83 1,68 0,823 72,5 151
Медь 8930 42,9 0,032 (при г=4,5см) 1,21 8 0,035 1,8 2,1
Сплав типа бронзы порошковый* 6950 32,7 0,01 (при г—2 см) 0,63 — — — —
;г Одиночное тело в окружающей среде.
наруживаются заметные помехообразующие магнитные силы. Хронофизические свойства некоторых испытанных металлов приведены в табл. 2.2.
2.7. Защита от хрональных излучений
Необходимо отметить, что живые организмы — животные (в том числе птицы, рыбы и пресмыкающиеся), насекомые, растения — широко используют хрональное поле для общения, защиты, нападения, регулирования процессов жизнедеятельности и т. п.; оно является главной, наиболее важной и наиболее экзотической составляющей так называемого биополя. Например, измерения показывают, что во сне под действием хронального поля темп всех процессов во всех органах и клетках резко замедляется. То же происходит во время зимней спячки животных. Нарушения хронального механизма регуляции иногда приводят к летаргическому сну или к резкому ускорению всех процессов, в результате человек в возрасте 5—10 лет умирает стариком либо у него «выходят из строя» отдельные органы; у лиц с высокой хро-нальной энергетикой заболевания носят опухолевый характер. Йоги могут управлять своим хрональным полем (темпом процессов в своем организме).
Из сказанного следует, что постороннее хрональное поле должно сильно влиять на организм. Поэтому в хрональных опытах надо соблюдать крайнюю осторожность, чтобы не навредить своему здоровью.
Сейчас никому не придет в голову взяться голыми руками за высоковольтный провод или раскаленный добела стальной предмет, ибо последствия окажутся плачевными. Но это не служит причиной, чтобы отказаться в жизни от высоких напряжений и температур, так как они приносят большую пользу. Аналогичная картина наблюдается и в хрональной области. Хрональное явление сулит огромные трудно предсказуемые новые возможности в технике, сельском хозяйстве, медицине, поэтому от него тоже нельзя будет отказаться. К сожалению, об опасности хронального поля мало что известно, поэтому несведущие люди, устремляясь в эту новую модную область, часто пренебрегают техникой безопасности и в результате попадают в беду.
В качестве примера можно сослаться на вредное хрональное поле, излучаемое телевизором, атомными и
48
ядерными реакциями и т. д. Длительное ежедневное сидение перед телевизором вызывает многочисленные заболевания. По этой причине, например, в Германии работа за дисплеем компьютера входит в список 40 наиболее вредных и опасных профессий. В США и Канаде по требованию профсоюзов предприниматели отстраняют от работы с компьютерами беременных женщин.
Вред многократно возрастает с увеличением мощ-
Рис 2.7. Зависимость надоев молока от расстояния до действующего атомного реактора (точки соответствуют среднему надою на ферме, кривые построены по точкам статистической обработкой данных с помощью ЭВМ)
кости хрональных излучений, как это наблюдается, например, при работе атомных реакторов. Медицинская статистика нам недоступна, поэтому на рис. 2.7 показана зависимость надоев молока i на одну корову в день от расстояния I животноводческой фермы до действующего атомного 1реактора. Из рисунка видно, что исследовательский атомный реактор мощностью 5 тыс. кВт (рис. 2.7, а) «достает» своими вредными хрональными излучениями коров на расстоянии 25 км (расположен в Саласпилсе, 18 км от Риги), а промышленный мощностью 1,5 млн кВт (рис. 2.7,6, Игналина, 90 км от Вильнюса) — на расстоянии 170 км. Наблюдаются также повышенные заболеваемость скота и смертность молодняка.
Еще больше вреда приносят массовые «лечения» зрителей и слушателей по телевизору, радио, телефону и с эстрады. Они тоже имеют в своей основе хрональ-ную природу [ Ю].
Хрональное поле влияет не только на живые, но и на
4 Т1а 744
49
неживые объекты. С ним приходится тесно общаться в опытах по определению хронофизических свойств материалов. Например, надо иметь в виду, что кварцевые и другие датчики заряжаются хрональным веществом, стареют, снижают свою чувствительность и поэтому требуют частой проверки и освобождения от заряда. В опытах приходится тщательно экранировать не только боковые поверхности образцов, но и источники хрональ-ных излучений и таким образом ограждать себя от их вредного воздействия.
Хорошим средством защиты служат пластмассы. Например, измерения показывают, что полиэтиленовая пленка уменьшает поток хрононов в 20—100 раз Можно применять многослойные полиэтиленовые экраны с бумажными прокладками между листами полиэтилена (без прокладок пачка листов ведет себя как один лист). Эффект возрастает многократно, если бумагу заменить тальком или парафином. В хрональном поле защитные свойства полиэтилена постепенно снижаются, его надо менять через полгода-год. Цветные полированные металлы, в том числе фольга, в несколько раз уменьшают поток хрононов, зеркала также их отражают.
Глава 3
СПЕЦИФИКА ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЭФФЕКТОВ
3.1. Взаимное влияние теплоты и электричества
Количественная сторона взаимного влияния всевозможных явлений природы определяется перекрестными коэффициентами уравнений законов состояния и переноса [4—-10]. Характер этого влияния зависит от специфических особенностей рассматриваемых явлений.
Взаимное влияние теплоты и электричества можно наблюдать на примере проводника, на концах или на контрольном участке I (рис. 3.1) которого имеются разности температур
\Т=Г— Т" (3.1)
и электрических потенциалов
A<p = q/—ф".
(3.2)
При этом обнаруживаются различные линейные (вдоль проводника) термоэлектрические эффекты.
У неодинаковых по свойствам проводников перекрестные коэффициенты состояния т различны по величине, что является причи- 1—J-.—I
ной возникновения ряда интересных контактных (в месте контакта проводников) эффектов. Например, при данной температу- ,
ре па границе раздела разноротных провод-пиков наблюдается контактная разность потенциалов, открытая Вольта. Разность тем-ператур на концах проводника делает эти скачки неодинаковыми, что приводит „
Рис. 3.1. Принципиальная схема метода: 1 — образец; 2, 3 — нагреватели
4*
51
к появлению в замкнутой цепи электрического тока (эффект Зеебека). Электрический заряд, проходящий через места контакта материалов, вызывает выделение или поглощение определенного количества тепла (эффект Пельтье). Вдоль проводников тоже происходит выделение или поглощение тепла (эффект Томсона).
Линейных эффектов в проводнике, имеющих различную физическую природу, несколько. Один из них описывается законом Джоуля—Ленца: электрический ток сопровождается выделением вдоль проводника количества тепла диссипации (трения), пропорционального силе тока в квадрате, причем падение потенциала пропорционально силе тока в цервой степени. Имеется также ряд других линейных эффектов, например обусловленных увлечением электричества потоком теплоты и теплоты потоком электрического заряда в процессе преодоления им разности температур и т. д. Рассмотрим количественную сторону наиболее важных из этих эффектов.
3.2. Эффект Пельтье
При прохождении через границу раздела разнородных проводников выделяется или поглощается количество тепла ,
IqH = ПЬр ~ 6фП lye, (3.3)
где П — коэффициент Пельтье:
П -6Ф11; (3.4)
— сила тока; бсрп —электродвижущая сила (ЭДС), возникающая в эффекте Пельтье.
Теплота Пельтье имеет чисто диссипативную природу, поэтому для коэффициента Пельтье естественно принять то же правило знаков, что и для джоулевой теплоты в законе Джоуля—Ленца, которая при своем выделении считается положительной. Коэффициент Пельтье положителен, если ток Ly идет от положительного металла к отрицательному, т. е. от высокого потенциала Вольта к низкому (электроны перемещаются в обратном направлении), и при этом теплота в спае выделяется. Такое направление ток имеет в горячем спае термопары. Заметим, кстати, что в работах [4, с. 206; 5, с. 314; 6, с. 281; 7, с. 308] было принято противоположное правило знаков.
Из формулы (3.4) видно, что коэффициент Пельтье
фактически представляет собой скачок электрического потенциала в месте контакта проводников. Однако этот скачок не равен точно разности потенциалов Вольта из-за взаимного термодинамического влияния контактирующих проводников. Именно поэтому калориметрические измерения потока теплоты Пельтье, отражающие истинную величину скачка, и скачки, найденные путем непосредственных электрических измерении потенциалов Вольта для отдельных проводников, не соответствуют друг другу. На этой разнице основаны так называемые вечные двигатели второго рода (ПД), по терминологии Вильгельма Оствальда, описанные в работе [10].
3.3. Эффект Томсона
Известный линейный эффект Томсона определяется уравнением
Jqt - тАТТ^ 6с[ г 1цг, (3.5)
где
6фт тАТ; (3.6)
Iqt — поток теплоты Томсона, выделяемой или поглощаемой вдоль проводника; т — коэффициент Томсона; АТ — разность температур; — сила тока; 6фг—ЭДС, соответствующая эффекту Томсона.
Коэффициент Томсона считается положительным, если ток течет в сторону убывающей температуры (электроны перемещаются в противоположном направлении) и теплота в проводнике выделяется. В работах [4—7] принято противоположное правило знаков.
Из формул (3.5) и (3.6) видно, что количество тепла Томсона пропорционально силе тока в первой степени, а ЭДС Томсона от силы тока не зависит. Физическая природа этого эффекта целиком определяется термоэлектрическим уравнением состояния проводника [7, с. 310]. Согласно этому уравнению, с увеличением температуры материала его электрический потенциал (потенциал Вольта) возрастает, а с уменьшением падает (в небольшом интервале температур практически по линейному закону). Именно это приводит к соотношению диссипативного типа (см. формулу (3.5)).
Иногда эффект Томсона объясняют снижением энергии носителя электрического заряда, например электрона, при его движении в сторону убывающей температуры,
53
избыток энергии отводится в окружающую среду в виде теплоты (при движении носителя в противоположную сторону теплота из окружающей среды поглощается). Однако для такого процесса характерны совсем иные количественные закономерности, о чем говорится ниже.
3.4. Эффект увлечения
Линейный эффект увлечения электрического заряда потоком теплоты описывается уравнением, аналогичным (3.5). В этом эффекте в материале возникает разность потенциалов увлечения (ЭДС) 6фу, преодоление которой током Кр приводит к выделению или поглощению вдоль проводника количества тепла диссипации [5, с. 285; 7, с. 311]:
IQy .= ВуАП^ - 6фу1(Г, (3.7)
•где
6фу-=ВуАТ; (3.8)
By — коэффициент увлечения. Этот коэффициент положителен, если при течении положительного электрического заряда в сторону убывающей температуры теплота в проводнике выделяется. Как видим, количество линейного тепла увлечения пропорционально силе тока, а возникающая при этом ЭДС от тока не зависит. Эффект .увлечения был использован для экспериментального определения величины универсального взаимодействия, связывающего в электроне порции (кванты) электрического и термического веществ [7, с. 352].
Линейный эффект увлечения теплоты потоком электричества сопровождается возникновением дополнительной разности температур (термодвижущей силы — ТДС) бТу, которая в соответствии с уравнением состояния вызывает появление дополнительной ЭДС бфут. Преодоление носителями теплоты возникшей разности температур (ТДС) 6ТУ п носителями электричества возникшей разности электрических потенциалов (ЭДС) 6фут приводит к выделению или поглощению вдоль проводника соответствующих количеств тепла диссипации, определяемых соотношениями типа (3.7) и (3.8)
3.5. Новый линейный эффект
Наконец, наибольший интерес представляет линейный эффект нагрева и охлаждения носителя электрического
54
заряда в процессе преодоления им разности температур. Количественно этот эффект, названный в работе [7, с. 310] линейным термопарным, определяется выражением [4, с. 169; 5, с. 296, 316; 6, с. 283; 7, с. 309].
Iq i = (3-9)
где
бсрл = ВлкТ\^; (3.10)
Ва — коэффициент пропорциональности; бфл — соответствующая линейная ЭДС. Линейный коэффициент Вл будем считать положительным, если положительный электрический заряд распространяется в сторону убывающей температуры и при этом теплота вдоль проводника выделяется.
Должен существовать также и обратный линейный эффект — заряжания электричеством носителя теплоты в процессе преодоления им разности потенциалов. Однако для заметного проявления этого эффекта требуется, чтобы носитель теплоты обладал соответствующими элек-троемкостными свойствами.
Линейный эффект (3.9) для наглядности можно условно представить в форме прежних уравнений (3.5) и (3.7), т. е.
IQ1 = Вл.усАЛч,-= бф ЛЬ, (3.11)
где
Вл.ус - ВЛ. (3.12)
Такая запись полезна при сравнении эффектов Томсона, увлечения и линейного. Если коэффициенты Томсона т и увлечения Ву для данного материала часто можно считать величинами постоянными, то условный линейный коэффициент Вл. ус оказывается зависящим от квадрата силы тока.
Из формул (3.9) и (3.10) видно, что поток тепла 1рл, выделяемого или поглощаемого в обсуждаемом линейном эффекте, пропорционален силе тока в кубе, а линейная ЭДС бфл пропорциональна этой силе в квадрате. Из предыдущего должно быть ясно, что физическая природа этого эффекта, который для краткости будем именовать линейным, принципиально отличается от природы эффектов Джоуля—Ленца, Томсона и увлечения. Его нетрудно экспериментально определить с помощью независимых
55
электрических и калориметрических методов измерений. Совпадение между собой электрических и тепловых результатов хорошо подтверждает теорию.
3.6. Суммарный линейный эффект
Весьма существен и интересен тот факт, что при фиксированных температурах и потенциалах на концах проводника электрические методы позволяют измерить только чистый линейный эффект (3.10), остальные эффекты на результатах не сказываются. Что касается калориметрических методов, то они дают суммарный линейный эффект (в работах [6, 7] он не очень удачно именуется суммарным эффектом Томсона); в него входят эффекты Томсона, увлечения и линейный.
Очевидно, что если результаты калориметрических опытов представить с помощью выражений типа (3.5), (3.7) или (3.11), т. е.
= В^АТ!^ = 6ф21^, (3.13)
где
(3.14)
В2 - т + Ву + Bji, (3.15)
тогда суммарный коэффициент пропорциональности В2 окажется зависящим от квадрата силы тока (в этих формулах о принадлежности величин к суммарному линейному эффекту свидетельствует индекс X).
Благодаря такой раскладке эффектов удается легко отделить их один от другого. Например, при малых силах тока линейный эффект обращается в нуль (см. формулу (3.9)) и калориметрические опыты дают сумму эффектов Томсона и увлечения. Эффект увлечения можно выделить из этой суммы, если эффект Томсона определить с помощью потенциала Вольта. Эффект Джоуля—Ленца находится при отсутствии разности температур.
Большой теоретический и практический интерес представляет сравнение теплот, сопровождающих эффекты Томсона, увлечения, Джоуля—Ленца и линейного. В эффектах Томсона и увлечения количество тепла пропорционально силе тока, в эффекте Джоуля—Ленца — силе тока в квадрате, а в линейном эффекте — силе тока в кубе. Это значит, что с увеличением силы тока линейный эффект (3.9) возрастает очень быстро и при нескольких
56
тысячах ампер подавляет все остальные, включая диссипативный Джоуля—Ленца. Это позволяет создать вечный двигатель второго рода (ПД) в виде термоэлектрической пары, в которой поглощаемая из окружающей среды теплота в эффекте (3.9) превышает все остальные теплоты, а полученный избыток преобразуется в электроэнергию с КПД 100%. Соответствующий ПД-18 описан в работе [10, с. 468, 476].
Становится понятным наблюдаемый разброс значений коэффициента Томсона т, полученного калориметрическим методом разными авторами, которые проводили свои опыты при неодинаковых силах тока, так как они фактически определяли не коэффициент т, а суммарный коэффициент В%. Естественно, что использованные ими в опытах сравнительно малые силы тока не позволили обнаружить и сам линейный эффект (см. формулу (3.9)). Понятно также, что с помощью электрического метода фактически измеряется линейный коэффициент B.s, но не коэффициент Томсона т или коэффициент термоэдс а (удельная термоэдс), входящий в известное уравнение:
б<р =- а(7\ — Т2). (3.16)
Этим уравнением еще со времен Зеебека, Пельтье и Томсона принято описывать работу термопары (термоэлемента), которая представляет собой замкнутую цепь, состоящую из двух разнородных проводников. Спаи термопары находятся при неодинаковых температурах 7\ (горячий) и Т2 (холодный). Благодаря наличию разных скачков потенциала в спаях в цепи возникают термоэдс
и электрический ток (эффект Зеебека).
Таким образом, термопара объединяет в себе контактные и линейные эффекты и служит наиболее характерным и распространенным примером применения термоэлектрических явлений на практике. Коэффициент термоэдс а включает в себя многие особенности этих явлений, поэтому он фактически является коэффициентом нашего незнания. Первая теоретическая попытка расшифровать физическое содержание величины а была сделана Томсоном. Каждый металл характеризуется своим значением а, поэтому возникающая в термопаре ЭДС находится по разности коэффициентов термоэдс проводников, составляющих термопару. Величину а можно измерить, если испытуемый металл сочетать в термопаре со свинцом или
57
оловом, у которых а~0. В настоящей монографии термопары используются для измерения температур контрольного участка образца, нагревателей, стенок экспериментальной вакуумной камеры и т. д.
Описанные термоэлектрические эффекты хорошо иллюстрируют конкретные особенности упомянутого выше взаимного влияния простых теплового и электрического явлений. Более детально новая теория термоэлектричества и ее обоснования излагаются в работах [4—7, 10].
Изложенный краткий экскурс в область термоэлектрических эффектов должен пролить дополнительный свет на их физическое содержание, стимулировать исследования в данной области и открыть новые перспективы в этих исследованиях. Прежде всего это касается возможности создания разных вечных двигателей второго рода (ПД), один из них уже упоминался (ПД-18). Не менее интересен ПД-14, более подробно рассматриваемый ниже. Но вначале целесообразно остановиться на некоторых экспериментальных результатах, подтверждающих теорию, а также упомянуть о приборах и установках, с помощью которых эти результаты были получены.
3.7. Л\етод электрических измерений нового линейного эффекта
На рис. 3.1 приведена лишь упрощенная принципиальная схема образца, в котором наблюдаются эффекты взаимного влияния теплоты и электричества. Однако более надежной и точной следует признать схему, изображенную на рис. 3.2 [5, с. 317; 6, с. 287; 7, с. 314]. С ее помощью можно одновременно проводить как электрические, так и калориметрические измерения. Испытуемый образец состоит из двух ветвей 1 и 2. Середина образца термоста-тирована при высокой температуре Т', концы — при низкой Т". С помощью соединительных проводов, изготовленных из материала образца и приваренных к концам контрольного участка /, последний подключается к высокочувствительному потенциометру и источнику постоянного тока, например батарее аккумуляторов большой емкости. Сила тока измеряется с помощью эталонного сопротивления, а направление тока изменяется специальным низкоомным переключателем. Все измерительные устройства термостатированы при температуре Тс — 293 К.
Образец укреплен на двух массивных металлических
58
калориметрах 4 и 5. В опыте измеряются температуры калориметров, а также ветвей образца на контрольном участке с помощью термопар 3. Калориметр 4 имеет температуру Т'. Он нагревается электрической обмоткой или помещается в печь. Калориметр 5 состоит из двух половинок, между которыми проложен тонкий слой слюды или другого подобного материала 7. Таким способом достигаются электрическая изоляция и отсутствие раз-
Рьс. 3.2. Конструктивная схема установки для комплексных электрических и калориметрических измерений
ноет и температур между концами 1 и 2 образца. Температура калориметра 3 поддерживается на уровне Т" с помощью термостата, прокачивающего жидкость через змеевик 6, либо путем погружения калориметра в сосуд Дюара с жидким азотом, либо можно змеевик заменить электрической обмоткой. При электрических измерениях линейного эффекта из-за малой величины ЭДС 6фл необходимо задавать большие силы тока либо при малых силах тока — большие разности температур AT=TZ—Т".
В опыте на установившемся тепловом режиме при данном направлении тока измеряются падения напряжения на контрольных участках ветвей 1 и 2 образца. Эти падения равны соответственно Дф, + бфл и Дф2—бфл. Разность измеренных величии Дф!—Дф2 + 25фл содержит двойную линейную ЭДС проводника. При обратном направлении тока измерения дают Дф1—6фл и Дф2 + 6фл. Разность этих величин составляет Дф!—Дф2—26фл. Вычитая из первой разности вторую, непосредственно получаем учетверенный линейный эффект 45фл. Найденная линейная ЭДС бфл используется для определения по формулам (3.10) и (3.12) коэффициентов Вл и Вл. ус.
Преимуществом установок описанного типа является их простота, удобство обслуживания и высокая точность
59
получаемых результатов. Последнее обстоятельство особенно важно, ибо при малых токах электрический эффект незначителен. Большая точность измерений объясняется тем, что образец имеет две ветви, а ток в ходе опыта изменяет свое направление, в результате пропадают все штатив-эффекты, связанные с возможными полупроводниковыми свойствами мест соединения проводов, некоторой несимметрией отдельных ветвей образца и т. д.
3.8. Экспериментальное подтверждение теории нового линейного эффекта
Методом электрических измерений были испытаны на линейный эффект различные металлы. На рис. 3.3 приведены соответствующие данные для серебра (д), платины
Рис. 3.3. Зависимость условного линейного коэффициента Вл.ус от силы тока для серебра (а), платины (б) и хромели (в)
60
(б) и хромели (в), точки получены в опыте, кривые найдены по методу наименьших квадратов, они отвечают параболе второго порядка. Аналогичные данные изображены также на рис. 3.4 для железа и стали (а, в) и меди (б, г). Как видим, эксперимент хорошо подтверждает прогноз ОТ о квадратичной зависимости условного линейного коэффициента от силы чока.
Рис. 3.4. Зависимость условного Вл.ус и суммарного линейных коэффициентов от силы тока для железа и стали (а и в) и меди (о н с): а и б — электрический метод измерений; в и г — калориметрический
61
Таблица 3.1. Значения термоэлектрических коэффициентов для различных металлов
Металл вл, мкВ (К-А2) т-йу, мкВ/ К т, мкВ/К ж К
Алюминий 0,001255 4,74 .
Армко-железо —0,01066 — 12,82 —4,00* —
Сталь [7, с. 348] —0,0102 — 14,5 — 11,9 —2,6
Кобальт 0,000765 —42,61 .— —
Медь [7, с. 348] 0,000214 4,8 3,2(1,42*) 1,6
Никель —0,00279 —7,57 — —
Платина —0,0184 — —4,3(—9,Р) —.
Серебро 0,000485 — 3(1,17*) —
Хромель —0,364 — 23,7 —
' По Эпштейну [7, с. 317].
ента Вл для различных металлов. Интересно, что у алюминия, кобальта, меди и серебра этот коэффициент положителен, у железа, стали, никеля, платины и хромели — отрицателен. По абсолютной величине самое большое значение он имеет у хромели, а самое малое — у меди, различаются между собой эти значения более чем на три порядка.
3.9. Комплексный метод калориметрических измерений
Калориметрическая установка имеет прежний вид, изображенный на рис. 3.2. Симметричные ветви 1 и 2 испытуемого проводника (образца) находятся практически в одинаковых условиях. Разность температур между контрольными участками I ветвей образца измеряется с помощью десяти (или больше) последовательно соединенных хромель-копелевых термопар 3 (термостолбик). Для удобства монтирования термопар пластинчатый образец имеет П-образное сечение. Термопары помещены между полочками образца, отделены от него слоем слюды толщиной 0,01 мм, проклеены жидким стеклом с окисью алюминия и сжаты полочками. С помощью особого переключателя измеряются также абсолютные значения температуры образца.
Как уже говорилось, при тепловых измерениях фактически находится суммарный линейный эффект, определяемый коэффициентом Bv (см. формулу (3.15)). В от-62
дельных ветвях образца этот эффект имеет разные знаки. Предположим, что при данном направлении тока в первой ветви суммарная теплота выделяется, температура ветви равна 1\, во второй ветви теплота поглощается, температура равна Т2, причем Ti>T2. Термостолбик фиксирует разность температур ТЙ + бГу—(Г2—бГу)=7’1— — Т2+2ЬТ^. Слагаемое 2бТу содержит двойной суммарный тепловой эффект. При обратном направлении тока суммарный эффект б7\ в ветвях образца изменяет свой знак. Термостолбиком измеряется разность температур Т}— —ЬТх—(Г2 + б7у) =Ti—Т2—28Тх. Вычитая из первой измеренной разности температур вторую, получаем учетверенный суммарный температурный эффект 4бГу, который надо еще разделить на число термопар термостолбика. От найденной таким образом величины бГу к коэффициенту переходят следующим образом.
Составляется уравнение теплового баланса для контрольного участка I (например длиной 1 см или больше, особенно при электрическом методе измерений) образца на стационарном режиме. В этот участок из горячего источника входит теплопроводностью (по закону Фурье) тепло . В самом участке выделяется джоулево тепло 1(?д и выделяется или поглощается тепло суммарного эффекта IqS. Из контрольного участка в холодный источник выходит теплопроводностью тепло , а с поверхности в окружающую среду теряется теплоотдачей (по закону Ньютона и Стефана—Больцмана или только Стефана—Больцмана, если образец находится в вакууме) тепло 1ус. При этом уравнение теплового баланса имеет вид
Iqix - Iq ~г + Iqs - 1qIqc --Iqbmx- (3.17}
Здесь в левой части стоит вошедшее тепло IqBx, а в правой — вышедшее Iqblix, причем тепло Iqbx^qbwx распределяется между холодным источником и окружающей средой в определенной пропорции, которая зависит от конкретных условий опыта и характеризуется отношением Ьг/Iqbx. В этой же пропорции распределяется и каждый из потоков IQ, 1рд и 1q2 в отдельности. При этом температурный эффект бГу создастся только той частью тепла Iqs, которое переходит в окружающую среду. Следовательно, полное тепло Iqv может быть найдено (например, в соответствии с простейшим законом Ньютона, где эф-
63
фективный коэффициент теплоотдачи o.q содержит одновременно конвективную и лучистую составляющие теплового потока) из выражения (см. формулу 3.13)
ki " = ВЛТ1т = 6<pJ4„
•Qc
где F6ok — площадь боковой поверхности контрольного участка I.
Отсюда определяется суммарный линейный коэффициент в виде [6, с. 289; 7, с. 319]
g___2 1<?вх
AT I^AT IQc
Эффективный коэффициент теплоотдачи находится из специального калибровочного опыта, который осуществляется при отсутствии разности температур между горячим и холодным калориметрами, чтобы перепад температуры на длине контрольного участка образца был практически равен нулю (АТа^О). Калибровочный ток Ln; должен обеспечить температуру контрольного участка, равную средней температуре Тср этого участка в основном опыте. Расчетное уравнение закона Ньютона для вычисления коэффициента теплоотдачи, по данным калибровочного опыта, имеет вид
Iqc “ Kq F(59k (Тср Тс) -= AcpjJ'pK,
где Тс — температура окружающей среды (это может быть температура комнаты или специального экрана, окружающего образец, либо стенок вакуумной камеры, если опыт проводится в вакууме); Дсрк— разность потенциалов на контрольном участке образца в калибровочном опыте.
Подставив произведение сс^Кбок в предыдущую формулу, окончательно для суммарного линейного коэффициента получим выражение
=-------------------(3.18)
“ АТ АТ(ТСГ,-ТС)
Все величины, входящие в правую часть этой формулы, известны из опыта. С ее помощью вычисляется искомый коэффициент В-? и отвечающая ему ЭДС 6<р2.
64
Вместо уравнения закона Ньютона иногда приходится пользоваться уравнением закона Стефана—Больцмана:
Т \4
1 с |
100 )
где е — степень черноты поверхности образца; Со — коэффициент лучеиспускания абсолютно черного тела.
Этот закон применяется в условиях, когда образец испытывается в вакууме, где конвективная составляющая теплового потока практически равна нулю.
При определении теплового потока Iqbx, входящего в формулу (3.18), достаточно вычислить лишь величины Iq и 1(?д , ибо поток Iqs по сравнению с ними пренебрежимо мал (см. левую часть исходного уравнения теплового баланса (3.17)). В этом нетрудно убедиться, подставив необходимые значения величин в уравнения законов теплопроводности Фурье
I' I F I dT
о - — bQ Г ——
и Джоуля — Ленца
1(?д =
где Lq — коэффициент теплопроводности материала об-
I dT\' разца; F — площадь его поперечного сечения; —) —
\ dx I градиент температуры на входе в контрольный участок; R — электросопротивление контрольного участка.
Однако при желании расчет можно уточнить и получить второе приближение, подставив в формулу (3.18) величину 1qbx, дополненную потоком 1q2, который был найден в первом приближении. Величина I qbx может быть проконтролирована с помощью правой части исходного уравнения теплового баланса (IqBBix), поэтому в опыте надо измерять одновременно градиенты температуры как на входе, так и на выходе из контрольного участка.
Нетрудно сообразить, что с помощью описанного комплексного метода (см. рис. 3.2) можно определять не только коэффициенты Вл, Вл. ус и но также и все остальные термофизические и термоэлектрические свойства образца: эффективный коэффициент теплоотдачи
5 Зак 70
65
ccq, степень черноты поверхности е, коэффициент теплопроводности Lq, электросопротивление R, удельную теплоемкость xq (для этого надо в калибровочном опыте использовать две силы тока, теплоемкость находится из соответствующего уравнения теплового баланса по скорости изменения температуры Тср контрольного участка в момент переключения тока с одного значения на другое), коэффициенты Томсона т и увлечения Ву (об этом говорится в следующем параграфе) и т. д.
Для определения коэффициента теплопроводности и удельной теплоемкости следует пользоваться не П-об-разным, а сплошным в сечении образцом. При этом термопары и необходимые измерительные провода можно за-чеканивать в образец или приваривать к его поверхности. Либо можно составить уравнения теплового баланса, учитывающие параллельный перенос тепла вдоль металла образца и слюдяной прослойки, а также теплоемкость последней. Аналогичные уравнения теплового баланса составляются при испытании жидкого металла, находящегося в специальной формирующей образец металлической или неметаллической трубке. При этом предполагается, что в каждом данном сечении трубка и металл обладают одинаковыми температурами.
С целью определения коэффициента Пельтье П требуется отрезать от образца концы ветвей 1 и 2 на середине контрольного участка и заменить эти концы вторым испытуемым металлом, обеспечив хороший контакт второго металла с первым сваркой или пайкой. В калибровочном опыте (при одинаковой температуре горячего и холодного калориметров) из соответствующего уравнения теплового баланса легко определяется искомая величина П.
Для нахождения удельной термоэдс а спай двух металлов — испытуемого и эталонного (свинец или олово) — следует расположить внутри горячего калориметра, а холодный калориметр изготовить из того же эталонного металла.
3.10. Экспериментальное подтверждение теории суммарного линейного эффекта
Если параболы, приведенные на рис. 3.4, а и б, перенести на рис. 3.4, виг (штриховые кривые) и затем поднять их до уровня экспериментальных точек, которые найдены
66
методом калориметрических измерений, то получится полное совпадение электрических и калориметрических результатов. Поднятые параболы (сплошные кривые) согласованы с точками по методу наименьших квадратов, они хорошо описываются формулой (3.15), что подтверждает теорию суммарного линейного эффекта. Достоверность этого вывода повышается благодаря тому, что электрические и калориметрические измерения выполнены в одном опыте и на одном и том же образце.
Из рис. 3.4 видно, что эффекты Томсона и увлечения в электрических опытах себя не обнаруживают, а проявляются лишь в калориметрических. При стремлении силы тока к нулю условный линейный коэффициент тоже обращается в нуль, а суммарный оказывается равным сумме коэффициентов Томсона и увлечения (см. формулу (3.15) и рис. 3.4, в и г). О разделении этой суммы на отдельные эффекты Томсона и увлечения говорится в монографии [7], в ней же установлен в соответствующих экспериментах факт наличия линейного эффекта в термоэлектрической паре, именно поэтому данный эффект был назван там линейным термопарным.
3.11. К вопросу о вечном двигателе второго рода ПД-18
Из предыдущего должно быть ясно, что термоэлектрические эффекты таят в себе много интересного и загадочного. Обращают на себя внимание неодинаковые знаки термоэлектрических коэффициентов у разных металлов (см. табл. 3.1). У таких высокотеплопроводных и электропроводных металлов, как алюминий, медь и серебро, все коэффициенты положительны, а у железа и стали отрицательны. У некоторых металлов одни коэффициенты положительны, другие отрицательны, как, например, у кобальта, отличающегося обратным ходом параболы, которая описывает зависимость суммарного линейного коэффициента от силы тока (рис. 3.5, в). Очевидно, что все эти и многие другие особенности рассматриваемых процессов должны иметь органическую связь со свойствами носителей теплоты и электричества, но с позиций традиционных представлений объяснить их невозможно.
Становится также ясно, что глубокое теоретическое и экспериментальное изучение многочисленных эффектов, сопровождающих процессы взаимодействия теплоты и
5*
67
электричества в проводнике, должно раскрыть перед нами самые сокровенные тайны вещества. Следовательно, такое изучение есть благодарнейшая задача. Вместе с тем и наисложнейшая, дающая право утверждать, что термоэлектрические эффекты представляют собой пробный камень для любой теории [6, с. 294].
68
Рис. 3.5. Зависимость от силы тока суммарного коэффициента В2 для алюминия (а), армко-жслсза (б), кобальта (в) и никеля (г), а также средней температуры Тср (<9) и перепада \Т (е) для никеля: 1 — F = 29,5 мм2, /—196 мм; 2 — соответственно 12,3 и 194; 3— 36 и 44; 4 — 32,2 и 190; 5 — 17 и 190; 6—34 и 44; 7 — 12,6 и 60,5; <5 —
F= 12,6X3 = 37,8 мм2, / = 60,5 мм
Весьма наглядно все это проявляется на примере термоэлектрических вечных двигателей второго рода (ПД). При их осуществлении неизбежно возникает целый ряд вопросов, на которые приходится давать ответ. В частности, определенных комментариев требует упомянутый выше ПД-18. Пришлось отвечать на вопросы о влиянии на величину линейного эффекта размеров и конфигурации образца, о возможности использования в ветвях термоэлектрической пары многих параллельно соединенных проводников, о влиянии средней температуры и перепада последней на этот эффект вдоль проводников и т. д.
Соответствующие ответы применительно к ПД-18 представлены на рис. 3.5. Они получены в калориметрических опытах, выполненных по упрощенной схеме, которая изображена на рис. 3.1. Здесь, как и прежде, ток пропускается попеременно в двух направлениях — прямом и обратном, но применяются не две ветви образца, а только одна со всеми вытекающими отсюда недостатками. Были испытаны алюминий, армко-железо, кобальт и никель. Из рис. 3.5, а—г видно, что во всех слу
69
чаях, как и прежде, суммарный линейный коэффициент более или менее удовлетворительно описывается уравнением (3.15). При этом наибольшую абсолютную величину имеют линейный эффект у армко-жслеза, а сумма эффектов Томсона и увлечения — у кобальта.
Особый теоретический и практический интерес представляют опыты с образцами, обладающими различными по величине и конфигурации поперечными сечениями. Например, у армко-жслеза (рис. 3.5,6) точки 2 и 3 получены с образцами, площадь F которых различается в 3 раза, а у никеля (рис. 3.5, г) точки 5 и 6 — с образцами, различающимися в 2 раза. При этом коэффициенты практически не зависят от F, т. е. от плотности потоков теплоты и электричества.
Очень интересны опыты с никелем, в которых сравниваются один и три таких же параллельно соединенных проводника (в последнем случае измерениям подвергался только один из них). Результаты (рис. 3.5, г, точки 7 и 8) практически не отличаются от предыдущих. Это значит, что при осуществлении вечного двигателя второго рода ПД-18 термопару можно делать нс из сплошного металла, а из большого множества параллельно’соединенных между собой проводников. Разница между сплошным и разветвленным проводниками заключается лишь в температурном режиме. Это хорошо видно из рис. 3.5,6 и е, где изображены средние температуры Гер (6) и перепады температуры вдоль проводника ДГ (е) на контрольном участке для всех четырех образцов, фигурирующих на рис. 3.5, г.
Кстати, заметный разброс точек на рис. 3.5 объясняется не только недостатками упрощенной схемы (см. рис. 3.1), но и существенным изменением температур Гср и ДГ при переходе от одного опыта (силы тока) к другому. Полученные во всех описанных опытах значения различных термоэлектрических коэффициентов представлены в табл. 3.1. Следующие параграфы книги посвящены теоретическому и экспериментальному обсуждению некоторых других неизвестных ранее термоэлектрических эффектов, положенных в основу создания вечных двигателей второго рода типа ПД-14.
7(-
3.12. Условия нарушения закона Вольта
Уже отмечалось, что в качестве решающих экспериментов, определяющих судьбы старых и новых представлений, старой и новой (ОТ) теории, были избраны помимо неизвестных ранее хронального и метрического явлений также устройства типа БМ («движение за счет внутренних сил») и ПД («получение КПД устройств, равного единице») [10, с. 413]. Каждое из этих устройств нарушает один или несколько общепринятых физических законов. Например, в БМ не соблюдаются третий закон механики Ньютона и закон сохранения количества движения. Что касается ПД, то в них одновременно с несоблюдением второго закона термодинамики Клаузиуса нарушаются также какие-либо другие законы или обнаруживаются новые. Например, фазовые (испарительные) ПД демонстрируют ошибочность теории (и формулы) фазовых превращений Томсона-Кельвина [10, с. 450; 12]. Устройство ПД-18 опирается на новую теорию термоэлектричества и неизвестный ранее линейный эффект. В ПД-14, о котором сейчас пойдет речь, нарушается закон Вольта [10, с. 462; 1].
В 1797 г. Вольта открыл эффект возникновения контактной разности потенциалов на границе соприкосновения двух разнородных веществ — металлов, полупроводников и диэлектриков. Им же сформулирован закон, согласно которому при одной и той же температуре в правильно разомкнутой цепи, на концах которой находится один и тот же проводник первого рода (в проводниках первого рода не происходит химических реакций), суммарная разность потенциалов равна нулю. Другими словами, по Вольта, если составить замкнутую цепь из нескольких разнородных металлов, то в ней при изотермических условиях суммарная электродвижущая сила (ЭДС) и электрический ток должны быть равны нулю — это общеизвестная истина, которая почти 200 лет переходит из одного учебника физики в другой.
Однако в действительности дело обстоит несколько сложнее, и в замкнутой цепи, составленной из трех и более разнородных проводников, суммарная ЭДС и сила тока могут быть не равны нулю, т. е. такая цепь представляет собой типичный вечный двигатель второго рода: в ней при наличии существенного электросопротивления и полной изоляции от окружающей среды проис
71
4
ходит вечная самопроизвольная незатухающая круговая циркуляция электрического заряда. Если изоляция отсутствует, то цепь преобразует теплоту одного источника (окружающей среды) в электроэнергию или работу с КПД 100%. Физическая суть этого нового эффекта заключается в следующем.
Согласно третьему началу ОТ (закон состояния), электрический потенциал проводника является функци-
Рис. 3.6. Схема изменения потенциалов одиночных проводников А, В и С с температурой (сплошные линии); штриховыми линиями обозначены потенциалы поверхностей контакта тех же проводников, соприкасающихся с другими проводниками
ей количеств термического и электрического веществ (зарядов). Уравнение состояния связывает между собой также количество термического вещества с температурой, следовательно, потенциал может быть выражен также в виде функции от температуры и электрического заряда. Нас в данном случае будет интересовать зависимость потенциала от температуры. Эта зависимость не одинакова у разных проводников из-за различия в коэффициентах уравнений состояния. Поэтому при данной температуре Т между проводниками должны существовать разности потенциалов, их в свое время и открыл Вольта.
На рис. 3.6 схематично показана зависимость потенциалов трех проводников А, В и С в функции от температуры (сплошные линии). При некоторой температуре Т потенциалы этих одиночных проводников имеют значения (рл, (рв и грс соответственно. Очевидно, что сумма
72
всех трех скачков потенциалов между проводниками <рив, срвс и срсл в точности равна нулю, т. е.
фдв -Г фвс = фс-1- (3.19)
Это и есть уравнение закона Вольта. Соответствующее равенство может быть написано для любого числа проводников.
Однако если одиночные тела Л, В и С (рис. 3.7, а) привести в соприкосновение друг с другом (рис. 3.7,6), то вольтовская идиллия несколько нарушается. Это объясняется тем, что скачки потенциалов фактически возникают между пристеночными слоями х, имеющими толщину порядка размеров нескольких атомов. Термодинамические свойства каждого такого слоя заметно изменяются в зависимости от того, с каким конкретно другим телом соприкасается данное. При этом изменяются коэффициенты уравнения состояния и числовые значения функций f, связывающих потенциал поверхности контакта с температурой.
Новые функции f для контактирующих поверхностей (слоев я) изображены на рис. 3.6 штриховыми линиями. В условиях контакта при температуре Т тело 1 (рис. 3.7) уже не имеет прежнего потенциала на поверхности соприкосновения с телом 2 оно обладает потенциалом /12 (первый индекс соответствует номеру данного тела, второй — номеру тела, с которым соприкасается дан-
6 г д
Рис. 3.7. Разомкнутые проводники А, В и С (а); схемы ПД-14 (б—б); схема ПД-17 (е)
73
ное), а на поверхности соприкосновения с телом 3 — потенциалом /и. Такие же изменения потенциала наблюдаются и у других тел. В результате получаются новые скачки потенциалов <pi2, Фгз и <p3i, отличные от вольтов-ских Фав, Фвс и Фса- Эти новые скачки могут и не быть равны нулю, что нарушает закон Вольта.
Как видим, причина нарушения закона Вольта кроется во взаимном влиянии, взаимодействии контактирующих тел, которое законом не предусмотрено. Благодаря нарушению закона Вольта в замкнутой цепи появляются иескомпенсированная ЭДС и электрический ток, в итоге цепь превращается в вечный двигатель второго рода со всеми вытекающими отсюда последствиями.
3.13. Теория вечного двигателя второго рода ПД-14
Все потенциалы, обозначенные на рис. 3.6 буквой /, имеют переменные значения, зависящие от свойств и условий взаимодействия проводников. При этом переменные разности типа Фа—Лг и т. д. представляют собой внутренние скачки потенциала, так как возникают в данном теле между слоем х и остальным его веществом. Тройными вертикальными прямыми обозначены перепады потенциала вдоль первого, второго и третьего проводников. Переменные разности типа ф)2 и т. д., возникающие на границе раздела (соприкосновения разнородных тел), являются скачками внешними. Внутренние скачки обычно много меньше внешних, ибо внутренние и поверхностные слои данного тела различаются между собой не так сильно, как сами разнородные тела. Поэтому в первом приближении внутренними скачками можно пренебречь по сравнению с внешними. В результате искомая иескомпенсированная ЭДС, например, для трех проводников (фз) определяется только через внешние скачки. Имеем
<Гз - Ф12 + ф.,3 Д ф31 - fu — /Д Д /,3 — Д, Д
-т/з1 71з ДО, (3.20)
где
Т12 ~ /1'2 ’ Аб Ф23 /'23 /3-2’ Ф31 - /з1 ' /13-
74
Формула (3.20) характеризует ЭДС, которую дает цепь ПД-14, состоящая из трех разнородных проводников. Величина ц3 может быть теоретически вычислена, есл” известны уравнения состояния металлов, входящих в состав ПД. Аналогичное выражение может быть написано для любого числа п проводников [1; 10, с. 466]. В частном случае двух проводников (ч = 2) из выражения (3.20) получаем
Ta ЧТ’ ~г Ф’1 - fгл ' f-2.i + Ai — fl2 = 0, что хороню согласуется с законом Вольта, но при этом суммируются не вольтовские, а искаженные взаимным влиянием тел скачки потенциалов.
Следовательно, при замыкании в цепь трех или более проводников (н0>3) суммарная ЭДС цепи, вопреки закону Вольта, обычно не равна нулю. При этом немаловажное значение приобретает конкретное сочетание и чередование проводников в замкнутой цепи. Например, звено 2 (рис. 3.7, в), симметрично расположенное относительно проводников 1, из рассмотрения выпадает— это прямо следует из уравнения типа (3.20). Точно так же на ЭДС не влияют звенья 2 и 3 (рис. 3.7,г); но при том же составе проводников можно образовать цепь, у которой все звенья вносят свой полноценный вклад в ЭДС (рис. 3.7, д). Это свидетельствует о том, что в реальных условиях скачки потенциала являются величинами переменными, а вольтовский детерминизм утрачивает свою силу из-за воздействия закона состояния ОТ на электрический интенсиал (потенциал) f. Обсуждаемая картина очень напоминает механическую: в механике железный детерминизм ее законов нарушается благодаря изменению хронального интенсиала т под управлением того же закона состояния. Эти примеры наглядно показывают, как уточняются и исправляются хорошо известные законы физики под влиянием начал ОТ; при этом открываются принципиально новые возможности.
Таким образом цепь, составленная из трех и более проводников, представляет собой вечный двигатель второго рода: под действием нсскомпенсированной ЭДС происходит вечная круговая циркуляция электрического заряда, причем в спаях цепи поглощается и выделяется теплота Пельтье, а вдоль проводников поглощается и
выделяется теплота Томсона и нового линейного эффекта, а также выделяется теплота Джоуля (диссипации). Алгебраическая сумма теплот Пельтье, Томсона и линейного эффекта равна и противоположна по знаку суммарной джоулевой теплоте—этим балансом обеспечивается циркуляция заряда в условиях полной изол°ции цепи от окружающей среды. Иными словами, именно теплота диссипации (трения) является той энергией, которая поддерживает, питает вечную самопроизвольную циркуляцию заряда.
Теплота Пельтье, поглощаемая и выделяемая в спаях, сопровождается появлением между ними разности температур. Последнюю целесообразно использовать для повышения эффективности работы ПД-14 путем подбора проводников так, чтобы термоэдс эффекта Зес-бека усиливала нескомпепсированную ЭДС цепи. Что касается самого эффекта Пельтье, то переменность потенциала Вольта у данного металла при его взаимодействии с разными другими металлами сыграла роковую роль в деле правильного понимания физической сути этого эффекта.
В действительности эффект Пельтье имеет чисто диссипативную природу и может быть как положительным (экранированная теплота выделяется), так и отрицательным (теплота экранируется, поглощается), причем количество тепла Пельтье в точности равно произведению фактической разности (скачка) потенциала типа ф12 на силу тока.
Но если вместо реальной переменной cpi2 взять постоянную вольтовскую разность типа фАв, не исправленную на взаимное влияние тел А и В, то результаты опытов по независимому определению количества тепла Пельтье калориметрическими методами и измерению вольтовской разности Фав и силы тока электрическими методами не совпадут между собой. Из-за этого несовпадения теплоте Пельтье был придан недиссипативный смысл, принципиально отличный от смысла теплоты Джоуля—Ленца; таким образом факт существования отрицательной диссипации был замаскирован, что лишний раз подтверждало идею Клаузиуса об одностороннем развитии мира, т. е. о существовании только положительной теплоты диссипации (положительного трения) , ведущей к деградации энергии и тепловой смерти мир'1.
76
Механическое вечное движение можно наблюдать в термоэлектрическом вечном двигателе ПД-17, изображенном на рис. 3.7, е. Для этого надо легкую шелковинку или бузиновый шарик подвесить между пластинами, подключенными к ПД-14. Шелковинка, попеременно соприкасаясь с пластинами, перезаряжается и совершает таким образом периодические колебательные движения.
Если электроэнергия или механическая работа отводится от термоэлектрического ПД в окружающую среду, то цепь автоматически несколько снижает свою температуру и под действием возникшей разности температур происходит поглощение из окружающей среды эквивалентного количества тепла. При этом КПД преобразования теплоты одного источника (окружающей среды) в электроэнергию или работу равен 100%, что прямо следует из уравнения первого начала (закона сохранения энергии). Все это успешно и очень наглядно нарушает второй закон термодинамики Клаузиуса.
3.14. Экспериментальное подтверждение теории ПД-14
Бг’лч проведены тысячи опытов, в них изучены самые различные материалы во всевозможных условиях, состояниях и сочетаниях — металлы, полупроводники и диэлектрики. Металлы использовались в виде кристаллов, пластин, фольги разной толщины, проволоки, напыленных в вакууме слоев и порошка, спеченного и свободно насыпанного; полупроводники — в виде кристаллов, пластин, выращенных слоев, порошка и тех многочисленных модификаций, которые предусмотрены технологией электронной промышленности; диэлектрики — в виде конденсаторов. Во всех случаях обнаружен предсказанный ОТ эффект возникновения нескомпенсиро-ванной ЭДС, что нарушает закон Вольта и второй закон термодинамики Клаузиуса.
Результаты многочисленных опытов описаны в работах [1, 10]. Здесь кратко излагаются лишь эксперименты с ПД-14, специально спланированные для подтверждения основных теоретических выводов, упомянутых в предыдущем параграфе с учетом рис. 3.7. Часть испытанных и приведенных здесь. ПД состоит пз трех и более металлов, образцам которых придана форма пластин толщиной около 3 мм, контакт между ними осу
77
ществляется с помощью особых зажимов, площадь контакта составляет 1—3 см2. Другая часть — это металлы в виде отрезков проволоки, сваренных между собой электрическим способом.
При испытании пластинчатых ПД для возможности сравнения различных материалов в качестве двух неизменных проводников цепи приведены медь и алюминий. Пластины соединены между собой последовательно в соответствии со схемой
—Си—X—А1—Си—, (3.21)
где X—испытуемая или испытуемые пластины.
Из схемы видно, что медный проводник разорван, в разрыв включен измерительный прибор, который хак бы играет роль звена 2, заключенного между звеньями 1 на рис. 3.7, в. Правая медная пластина, контактирующая с алюминием, присоединена к положительной клемме потенциометра типа Р348 с ценой деления 10 8 В или зеркального гальванометра соответствующей чувствительности; левая, контактирующая с испытуемым материалом,— к отрицательной. Помимо эталонных меди и алюминия в приведенных опытах фигурируют также теллур, висмут и никель.
При испытании проволочных ПД неизменными проводниками служат только медные, остальные — X и У— соединены по схеме
—Си—X—Y--Си—X—У—Си—X— У Си—...
Здесь алюминий заменен металлом Y (или металлами) другой природы. В данном случае показана цепь из трех одинаковых блоков (элементов), соединенных последовательно с целью повышения суммарной ЭДС устройства. В общем случае таких блоков может быть п. В упомянутых ниже опытах X — это никель, У — вольфрам. Правый медный проводник, контактирующий с вольфрамом, подключен к плюсу потенциометра.
Во всех опытах соединительные провода, клеммы и приборы экранированы и заземлены, двигатель ПД помещен в заземленную калориметрическую бомбу с толщиной стенок 20 мм, внутренним диаметром 70—90 мм и высотой 70—210 мм, бомба изготовлена из меди или стали, которая исключает влияние магнитного поля. При испытаниях проволочного ПД внутренняя поверх-
78
Таблица 3.2. Влияние числа металлов и атмосферы на нескомпенсированную ЭДС
Позиция Схема соединения пластин ЭДС, мкВ Примечание
1 Си—А1—Си 0
2 Си—Ni—Си 0
3 Си—Bi—Си 0
4 Си—Те—Си -0,70
5 Си—Ni—А1—Си 0 Давление
6 Си—Bi-Al-Cu 0 атмосферное
7 Си-Те-А1—Си —0.60 То же
8 Си—Ni—А1—Си 0,52 ;>
9 Си—Bi—Al—Си 0,3
10 Си—Те—Al—Си —4,15
ность бомбы выложена легковесным пенопластом. Условия всех опытов изотермические, температура комнатная или повышенная с помощью термостата (для некоторых проволочных ПД), давление атмосферное (проволочные ПД) или пониженное до значений (2—5) X Х10~5 мм рт. ст. (большинство пластинчатых ПД).
В табл. 3.2 приведены значения нескомпенсированной ЭДС для цепи, составленной из двух и трех металлов, причем позиции 5—7 относятся к атмосферным условиям, остальные опыты с пластинчатыми ПД выполнены в вакууме. Из таблицы видно, что два металла дают либо нулевую, либо сравнительно небольшую ЭДС (позиция 4). Наличие этой ЭДС нс учитывается теорией и объясняется действием особого эффекта, названного в работе [10] детекторным: дело в том, что цепь проводников служит приемником хрональных излучений из Космоса, это сопровождается изменением термодинамических свойств металлов и их спаев и появлением дополнительной ЭДС (см. ниже); кроме того, измерительные провода играют роль радиоантенны, а спаи цепи — роль детектора, что тоже вносит свой вклад в ЭДС. Сопоставление позиций 1—4 и 8—10 говорит о том, что хрональ-нО-детекторный эффект сравнительно невелик. Вместе с тем он в большей или меныпей степени присутствует во всех экспериментах.
Обращает на себя внимание сильное влияние на величину ЭДС адсорбированных поверхностями металла газов. Эти газы образуют и существенно изменяют тер
79
модинамические свойства тех самых тончайших слоев х, в которых разыгрывается интересующая нас термоэлектрическая картина. В результате газы начинают играть роль проводников 1 на рис. 3.7, в, и вследствие этого основной металл 2 из рассмотрения выпадает. Это хорошо видно из сравнения позиций 4, 7 и 10, где в позициях 4 и 7 обе ЭДС являются «незаконными», а также позиций 5—7 и 8—10, где ЭДС на воздухе существенно ниже, чем в вакууме. После нескольких часов вакуумирования адсорбированные газы практически удаляются, срабатывает основной металл (с учетом наличия окисных и других загрязняющих пленок, о чем говорится ниже) и ЭДС резко возрастает. Поэтому, чтобы избежать влияния газов, в опытах вакуумирование длится не менее двух суток. Перед опытом контактирующие поверхности тщательно зачищаются, но полностью избежать окисления не удается из-за длительности процедуры откачивания воздуха из установки.
Согласно теории, симметричное соединение должно Исключить из игры те проводники, которые соприкасаются с одноименными металлами. Это косвенно подтверждается характером влияния адсорбированных газов (табл. 3 2, позиции 5—7). Более сложные случаи симметричного соединения проводников представлены в табл. 3.3. Здесь позиции 1 и 2 соответствуют схеме в на рис. 3.7, а позиция 3 — схеме г на том же рисунке. Согласно теории, в первой позиции должен выпасть висмут, во второй — теллур, а в третьей — висмут и теллур. При этом все три ПД должны показать ЭДС, соответствующую трехзвенной цепи с никелем (см. табл. 3 2, позиция 8). В действительности полного выпадения не наблюдается, однако во всех трех случаях значения ЭДС имеют явную тенденцию приблизиться к ЭДС для
Таблица 3.3. Влияние симметричною включения проводников на нескомпенсированную ЭДС
По"Ч КИЯ Схема соединения пчастия ЭДС, мкВ
1 Си—Ni—Bi—Ni—Al—Си 0,35
2 Си—Ni—Те—Ni—Al—Си —2,17
3 Си—Ni—Bi—Те—Bi—N i—Al—Си —2,99
4 Си—Ni—Bi—Те—Ni—Al-Bi—Си 1,71
80
Таблица 3.4. Влияние перестановки металлов в цепи на нескомпенсированную ЭДС
Пози ция Схема соединения пластин ЭДС, мкВ
1 Си—Bi—Те—А1—Си —2,10
2 Си—Т е—Bi—Al—Си —0,65
Таблица 35. Последовательное и параллельное соединение блоков в цепи ПД-14
Позиция Схема соединения, пластин ЭДС, мкВ
1 Си—Ni—Al—Си—Ni—Al—Си 0,01
2 Си—Bi—Al-Си—Bi—Al—Си 0,10
3 Си—Те—Al—Си—Те—А1-Си —1,90
4 Си—Bi—А1—Си—Те—А1—Си —10,34
zBi х
5 Си< )А1—Си ХТе' 0,04
цепи с никелем. Наибольшее отклонение от теории, как и прежде, дают цепи с теллуром (табл. 3.3, позиции 2 и 3). Наблюдаемое неточное следование теории объясняется влиянием упомянутого выше хронально-детекторного эффекта, который наиболее ярко выражен у теллура. Аналогичную картину отклонения от теории продемонстрировал теллур в табл. 3.2, позиции 4 и 7.
Пять металлов, присутствующих в позиции 3 (табл. 3.3), можно соединить по схеме д на рис. 3.7. В этом случае все они вносят свой посильный вклад в ЭДС (табл. 3.3, позиция 4). Отсюда видно, какое большое влияние на ЭДС оказывает конкретное сочетание и чередование проводников в цепи. Аналогичная картина наблюдается при перестановке любых двух металлов; например, соответствующие данные для четырехзвенной цепи приведены в табл. 3.4.
Особый интерес представляют цепи, в которых последовательно и параллельно соединяются между собой целые блоки (элементы)—одинаковые или разные — проводников. Соотвыствующие примеры приведены в табл. 3.5, где позиции 1—3 относятся к последовательному соединению двух одинаковых блоков, позиция 4 —
(
711
81
к последовательному соединению двух разных блоков, а позиция 5 — к параллельному соединению этих разных блоков. Из таблицы видно, что последовательное соединение двух одинаковых элементов не приводит к двухкратному увеличению ЭДС цепи. Наоборот, фактическая суммарная ЭДС цепи оказывается почти вдвое ниже, чем ЭДС каждого из элементов, входящих в цепь Это объясняется тем, что на поверхности пластин имеются окисные пленки, которые обладают явно выраженными полупроводниковыми свойствами, а полупроводники, как известно, не в ладах с законами Ома и Кирхгсфа, ибо, согласно уравнению состояния ОТ, на термодинамические свойства полупроводников, в том числе на контактную ЭДС, сильно влияет не только температура, но и электрический потенциал. В результате при последовательном соединении блоков суммарная ЭДС системы не равна сумме ЭДС отдельных блоков. Несоблюдение этих законов происходит и при параллельном соединении элементов, что видно из позиции 5 в табл'. 3.5.
Представляют интерес опытные ПД, в которых пластины лишены поверхностных окисных пленок. Например, такие условия возникают при напылении пластин из разных металлов друг на друга в вакууме. Аналогичная картина получается, если отдельные металлы сварены друг с другом. В частности, двигатели ПД-14, сваренные по упомянутой выше схеме из отрезков проволоки диаметром 0,3—0,5 мм и длиной около 10 мм каждый, тоже не подчиняются законам Ома и Кирхгофа, ибо при сварке проволочек существенно изменяются состав и термодинамические свойства мест контакта проводников. В результате ЭДС отдельных блоков могут сильно различаться между собой. Так, у 12 сваренных медь-ни-кель-вольфрам-медных блоков иескомпенсированная ЭДС колебалась в пределах от —0,06 до +0,13 мкВ.
Интересные результаты получаются также при напылении в вакууме, например, на медную пластинку тонких слоев («таблеток») тех же никеля, вольфрама и меди. Такие «сэндвичи» удобно соединять в последовательную цепь путем простого наложения их др^г на друга уже вне вакуума. Сравнительно большая площадь соприкосновения слоев и незначительная их толщина приводят к малому электросопротивлению блоков, благодаря чему резко возрастает сила тока в цепи. Эта сила растет также с увеличением площади исходной
82
медной пластинки, что равносильно как бы параллельному соединению блоков. При напылении металлов чадо соблюдать обычные требования чистоты поверхностей и избегать короткого замыкания между собой напыленных слоев на торце пластинки.
На нескомпенсированную ЭДС, развиваемую вечным двигателем второго рода ПД-14, влияет множество факторов: температура, эффекты Пелыье и Зеебека и т д. Однако наиболее сильное влияние оказывает хрональное поле. Именно поэтому в свое время мы использовали подобные цепи в качестве хрональных датчиков при обследовании мест посадки НЛО под Москвой. Неском-пенсированная ЭДС, подобно нескомпенсированной внутренней силе в устройствах типа БМ, хронально зависит от времени суток, года и т. д., она откликается на восход Солнца, на облака, тучи и дождь (или снег), закрывающие Солнце, на различные химические, фазовые и иные процессы, в частности на таяние льда в сосуде Дюара. Хроноизоляция из пяти слоев полиэтилена с бумажными прослойками уменьшает ЭДС пластинчатой цепи в табл. 3.3, позиция 1, с 0,35 до 0,25 мкВ. Некоторые другие сведения о свойствах ПД-14 можно найти в работах [1, 10]. Практическому использованию устройств типа ПД-14 препятствует их малая мощность, поэтому необходимы дальнейшие исследования.
& &
Подведем теперь некоторые общие итоги. Из упомянутых в параграфе 3.12 и монографии [10, с. 413] трех проблем, которые были положены в основание реп аю-щих экспериментов, в настоящей работе наиболее детализирована первая, связанная с новым определением времени (и пространства). Именно это определение должно привести к необозримому множеству кардинальных перемен, касающихся самых различных сторон нашей жизни. Прежде всего оно опрокидывает традиционное примитивное миропонимание, отвергающее возможность существования рядом с нами и внутри гас других — тонких и сверхтонких — миров и объектов, и заставляет по-новому взглянуть на самого человека: на
83
смысл и цель его жизни, свободу воли, мышление, память, сновидения, нарушения психики, здоровье в целом. При этом на первый план неизбежно выступает забытая вконец проблема духовности и нравственности, имеющая в своей основе понятия добра и зла [8—10].
Не меньше фундаментальных последствий предвидится также в области науки и техники. Труднее всего, очевидно, придется перестраиваться нашим философам... Что касается науки, то сформулированная парадигма предоставляет в ее распоряжение новые законы и явления, применение которых на практике приведет к созданию неведомых ранее средств передвижения и связи, даровых источников энергии и многого другого. Например, БМ («движение за счет внутренних сил») — это одно из наиболее перспективных средств передвижения будущего, оно прямо основано на возможности произвольно управлять ходом реального физического времени. В настоящей монографии эта возможность раскрывается в легко всем доступных простейших опытах. Из этих опытов, однако, видно, что в обычных условиях ход времени изменяется не очень заметно. Именно поэтому различные механические БМ, описанные в работе [10], развивают небольшие внутренние силы, далеко не достаточные для преодоления силы тяжести, если пожелать использовать их для околоземных или космических полетов. С целью широкого практического применения принципа БМ нужно искать пути более интенсивного воздействия на ход времени.
Аналогично придется немало потрудиться над использованием хронального явления, например, в качестве средства связи, при беспроволочной передаче энергии на большие расстояния, для регулирования жизненных процессов (в частности, с целью управления долголетием, здоровьем, поведением...) и т. д. Сам по себе пучок хрононов — это прекрасный канал связи, ибо хрононы одного знака не отталкиваются друг от друга, как электрические и магнитные частицы, а притягиваются, образуя компактный самосжимающийся луч, причем скорость хрононов в луче может многократно превышать скорость света. Дело за умением вводить в этот луч и затем извлекать из него нужную информацию. С этим отлично справляются все живые организмы, поэтому необходимо основательно поучиться у природы.
Однако здесь впервые придется столкнуться с совер-84
шснио новой, неожиданной и устрашающей проблемой. Ведь наивно думать, что безответственное вторжение человека в эту жгуче интересную, привлекательную (на первый взгляд!) и вместе с тем чрезвычайно опасную область, целиком подведомственную сверхтонкому вне-, хронально-внеметрнческому миру, от которого мы получаем всякого рода информацию из прошлого, настоящего и будущего и в полной власти которого фактически находимся, может остаться- безнаказанным, если наши устремления пойдут вразрез с действующими в сверхтонком мире законами духовности и нравственности. Такое неосторожное вторжение есть рискованная игра с огнем, часто оканчивающаяся катастрофически — авариями, взрывами и прочими бедствиями со множеством жертв, если осуществляется широкомасш! абный проект,, или с отдельными личностями, которые осмеливаются нарушить соответствующие законы в одиночку.
Эта сторона проблемы настолько важна и актуальна из-за повального увлечения паранормальными явлениями, что заслуживает дополнительного пояснения. В качестве характерного примера можно сослаться на хорошо известный американский опыт, когда в .октябре 1943 г. была сделана попытка превратить эскадренный миноносец «Элдридж» (ДЕ-173) в корабль-невидимку (так называемый Филадельфийский эксперимент) с помощью пульсирующего электромагнитного поля чудовищно большой мощности. В терминах ОТ это звучит как создание вокруг корабля внеметрической изолирующей оболочки. Масса и размеры такого корабля во внешнем проявлении могут обратиться в нуль, он станет не только невидимым, но и его можно будет ничтожными силами перемещать на любые расстояния и с любыми скоростями. На этом принципе основан эффект так называемой телепортации [10, с. 534]. По липни сверхтонкого мира добра к этому эффекту часто прибегал преподобный Николай Мирликийскнй, спасая людей и целые корабли из морской пучины во время шторма, а по линии сверхтонкого мира зла сейчас этот эффект многие наблюдают на примерах польтергейста, НЛО и т. д.
Использованное в Филадельфийском эксперименте электромагнитное поле сопровождалось мощными хро-нально-метрическими излучениями. Поэтому наблюдались изменения хода времени, левитация (парение лю
85
дей и предметов в воздухе) и отмечен даже случай телепортации — мгновенного перемещения эсминца из Филадельфии в Норфолк и обратно.
Однако такое бесцеремонное вторжение в запретную внехронально-внеметрическую область закончилось крайне плачевно: одни люди умерли, другие бесследно исчезли, третьи сошли с ума, а над всем этим маячил призрак НЛО—символ сверхтонких сил зла. Так неизмеримо более могущественный сверхтонкий мир добра попускает им наказывать лиц, преступивших дозволенные границы в вопросах добра и зла. В этом трагическом примере содержится весьма полезная информация к размышлению. Причем мера наказания зависит не только от доли участия каждого данного индивидуума в деянии, но и от уровня его личной духовности и нравственности.
Последнее обстоятельство играет решающую роль также во всех остальных случаях хронально-метриче-ских воздействий на человека. Индивидуум с высокими духовно-нравственными установками находится под защитой сверхтонкого мира добра, поэтому на него не могут катастрофически подействовать излучения, например, злых людей или их приборов и устройств, в частности так называемого психотронного оружия, о котором сейчас так много говорят. Защищаться в подобной ситуации йоговскими приемами типа «кокона», «колокола» или «колпака» — это значит обращаться к сверхтонким силам зла, чтобы они защитили от самих себя [10, с. 542]... Более подробно вопрос о субординации сверхтонких миров добра и зла и об их взаимодействии с нашим хронально-метрическим миром рассматривается в работе [10].
Обсуждаемая проблема остается в стороне при решении другой задачи —• о создании дешевых и эффективных источников энергии столь необходимых современной цивилизации, если только с целью ее решения не прибегать к помощи телепортационного эффекта, как это описано в книге [10, с. 536]. Одним из таких источников, использующих даровую энергию окружающей среды, служит ПД («получение КПД устройств, равного единице»)—вечный двигатель второго рода, нарушающий второй закон термодинамики Клаузиуса и входящий в число упомянутых выше трех решающих экспериментов.
86
В настоящей монографии приводятся некоторые дополнительные качественнее и количественные расшифровки эффектов, положенных в основу термоэлектрических ПД. Как и в случае с БМ, созданные ПД обладают ничтожной мощностью, недостаточной для немедленного практического использования. Однако можно предположить, что именно благодаря термоэлектрическим эффектам ПД смогут совершить прорыв в повседневную практику значительно быстрее, чем БМ, при этом явными преимуществами обладают ПД-18.
Как бы там ни было, но независимо от малой мощности (в работе [10] подчеркивается, что все было осуществлено в ограниченных домашних условиях) описанные хрональныс опыты, БМ и ПД выполнили свою главную задачу — успешно сработали в качестве решающих экспериментов, надежно подтвердивших справедливость нового фундамента науки — ее парадигмы — и построенной на этом фундаменте ОТ.
Особого внимания заслуживают факты существования тонкого и сверхтонкого миров, где все определяется категориями добра и зла, и наличие в сверхтонком вне-хронально-внеметрическом мире запретных зон, вход в которые посторонним строго запрещается. А более мощные устройства хрональные, БМ и ПД не заставят себя долго ждать: важно было лишь раскрепостить мысль и фантазию, на которых тяжкой могильной плитой лежали запреты упомянутых выше законов механики и термодинамики, а также «Указаний»...
ЛИТЕРАТУРА
1. Вейник А. А., Веййик А. И. Экспериментальное исследование термоэлектрического измерительного элемента для литейной формы//Металлхргия. Мн.: Вышэйш. шк., 1983. Вып. 17. С. 5—10.
2. , Вейник А. И. Приближенный расчет процессов теплопроводности. М.; Л.: Госэнергоиздат, 1959.
3. Вейник А. И. Новая система термодинамики обратимых и необратимых процессов. Мн.: Высш, шк., 1966.
4. Вейник А. И. Термодинамика необратимых процессов. Мн.: Наука и техника, 1966.
5. Вейник А. И. Термодинамика. 3-е изд. Мп.: Вышэйш. шк , 1968
6. Вейник А. И. Кокиль. Мн.: Наука и техника, 1972.
7. Вейник А. И. Термодинамическая пара. Мн.: Наука и техника, 1973.
8. Вейник А. И. Таинственный мир хроносферы // Природа п человек. 1991. № 1. С. 14—18.
9. Вейник А. И. Наваждение по имени НЛО//Природа и человек. 1991. № 7. С. 16—18.
10. Вейник А. И. Термодинамика реальных процессов. Мн.: Навука i тэхшка, 1991.
11. Вейник А. И., Комлик С. Ф. Экспериментальное определение хро-иальных свойств материалов // Литейн. пр-во. 1992. № 8
12. Вейник В. А., Вейник А. И. Экспериментальное исследование механизма кристаллизации // Непрерывное литье машиностроительных заготовок. Каунас: НТО Машпром ЛитССР, 1980. С. 163—168.
13. Ку и Т. Структура научных революций: Пер. с англ. М.: Прогресс, 1975.
14. Смирнов С. Г. Об одной малоизвестной теории времени//Физико-химические исследования патогенных энтеробактерий в процессе культивирования. Иваново: ИГМИ, 1982. С. 14—20.
ИМЕННОЙ УКАЗАТЕЛЬ
Б
Больцман 63, 65
В
Вольта 51—53, 56, 71—77
д
Джоуль 52, 55—57, 76
Дю ар 59, 83
3
Зеебек 52, 57, 76, 83
К
Кельвин (Томсон) 10, 52, 53, 55 - 57, 66, 67, 70, 71, 76
Кирхгоф 82
Клаузиус 5, 71, 76, 77, 86
Кх и Т. 3
Л
Ленц 52, 55 - 57, 76
Н
Николай Мирликийскнй 85
Ньютон 4, 6, 9, 14, 16, 18, 63— 65, 71
О
Ом 82
Ociвальд 4, 5, 53
П
Пелыье 52, 53, 57, 66, 75, 76, 83
С
Стефан 63, 65 '
Т
Томсон (Кельвин) 10, 52, 53, 55 -57, 66, 67, 70. 71, 76
Ф
Фурье 63, 65
ц
Цельсий 10, 12
Э
Эпшюйн
ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ
А
Абсолютно твердое тело 17
Абсолютный вакуум 10
Агрегатное превращение 26
Аддитивности правило 13
Активность 9
— поведения вещества 9
------- хрональная 9
Акупунктурная точка 23
Астролог 23
Б
Безопорный движитель 4, 18, 84
Библия 17
Биополе 48
БМ 4, 18, 84
В
Вакуум абсолютный 10
— космический 15
Вечный двигатель 5
--второго рода 4, 5, 19, 53,
57, 58, 69, 70, 74, 86
Вещество 8
—• вибрационное 20
— магнитное 21
•— метрическое 14, 20, 21
-НД 21
— ротационное 20, 21
— СД 21
— термическое 21
—хрональное 20, 21
—электрическое 21
Взаимодействие универсальное
21, 54
Волна 20
Времени ход 10
— хода скорость 10
Время 3, 9
— привычное 9
— реальное 9
— социальное 9
— условное 9
— физическое 9
— эталонное 10
Вселенная конечная 20
Г
Гадатель 23
д
Движитель безопорный 4, 18, 84
Диссипация 76
— отрицательная 76
— положительная 76
Длительность 9
3
Закон Вольта 71, 73—75, 77
— Джоуля—Ленца 52, 65
— Стефана—Больцмана 65
— теплоотдачи Ньютона 64
— термодинамики второй 4, 77
--~ первый 5, 77
— Фурье 65
Заряд хрональный 10, 32
Заряжание метрическое 16
Затвердевание 27
«Змейка» 22
И
Иглоукалывание 22
Изоляция внеметрическая 85
Интенсиал 9
90
-- ' етрическпй 14
— хрональный 9
К
Квант 14, 20
— активный 14
— вещества метрического 16
— пассивный 14
Колдун 23
Комплексный метод 6
— опыт 6
Коэффициент линейный 55
----суммарный 56, 57, 64
--- условный 55
— Пельтье 52, 66
— термоэдс 57
— Томсона 53, 55, 57
— увлечения 54, 55
— хроналопроводности 38
— хроноотдачи 37, 40
— хроиопроводности 37, 39
Круговой процесс 21
Л
Левитация 85
Лептой 20
Линейный эффект 51, 55
---новый 54
---суммарный 56
--- Томсона 53
—• — увлечения 54
Лозоискательство 23
М
Макромир 20
Масса 16
Метриал 14, 16, 18
Метрцаит 15
Метриор 16, 18
Метрический интенсиал 14
Метрическое вещество 14, 20
— яв !ение 3
Микромир 20
Микрочастица 20
Мира тепловая смерть 76
Мир впехронально-внеметриче-
ский 85
— сверхтонкий 16, 17, 85, 87
—• хроиалыю-метрический 18
Н
Папомнр 20
Нанополе 20
— гравитационное 21
— ротационное 21
— хрональное 21
— -электрическое 21
Напряжений измерение 29
Небо 15, 17
НЛО 83, 86
П
Парен 10
Парена хронал 10
ПД 19, 53, 57, 73, 77
Плавление 27
Поведение 8
Поведения активность 9
Поле гравитационное 20
— хрональное 21
- электростатическое 20
Порядок положения 14
— последовательности 20
Потенциал Вольта 5 К 53
Потенциала скачок 53, 72, 74
----внешний 74
----внутренний 74
Правило аддитивности 13
Прижигание 22
Пространство 3
Протяженность 13
Процесса темп 9
Процесс круговой 21
Психотропное оружие 86
Р
Радиоактивность 20
Решающий эксперимент 5, 19, ' 83, 86, 87
С
Сатлон 22
Сверхтонкий мир 16, 17, 85, 87
Сенс 23
Сенситпв 23
Сила взаимодействия 31
----хронального 31, 33, 34
— термодвижущая 54
Спин 20
91
т
Твердь 17
Телепортация 85, 86
Тело абсолютно твердое 17
Темп процесса 9
Теория общая (ОТ) 4
Теплота джоулева 52
— линейная 55
— Пельтье 52, 53
— Томсона 53
— трения отрицательная 76
— — положительная 76
— увлечения 54
Термодвижущая сила 54
Термодинамика реальных про
цессов 4, 8
Термопара 57
Термоэдс 57, 66
— удельная 57
Термоэлемент 57
Точка акупунктурная 23
— воздействия 23
Трение отрицательное 76
— положительное 76
У
Удельная термоэдс 57
Универсальное взаимодействие
21, 54
Ф
Фактор интенсивности 9
— экстенсивности 10
X
Ход времени 11
— часов 11
Хрон 34
Хронал 9, 12
— абсолютный 10
— парена 10
Хрональная защита 48
— изоляция 40
— микроантеннка 22
Хрональное лечение 49
— нанополе 21
— облучение 49
• — поле 21
--- атомного реактора 49
— — телевизора 49
— явление 3
Хрональный аккумулятор 23
— датчик 24, 83
— • — для НЛО 83
— заряд 10
— интенсиал 9
— канал 23
Хронант 20
Хроноемкость 13, 35, 37
— удельная 35
Хронон 20
Хронона знак 21
Хрононный газ 21
Хроноотдача 13
Хронопроводность 13, 36
Хропор 10, 32, 33
Хронора единица измерения 34
Хроносфера 21
Ч
Чженьцзютерапия 22
Э
ЭДС линейная 55
---суммарная 64
— Пельтье 52
—• Томсона 53
— увлечения 54
Эксперимент решающий 5, 19,
83, 86, 87
— Филадельфийский 85
Экстенсор 10
Экстрасенс 23
Экстрасенсор 23
Электростатическое поте 20
Элементарная частица 20
Эффект Вольта 51
— детекторный 79
— — хрональный 79
— Зеебека 52, 57
— контактный 51
---Пельтье 52
—'линейный 51, 55, 56
--- новый 54
-------суммарный 56
--------- термопарный 55, 67
---Томсона 52, 53, 55, 67
-------суммарный 56
—• — увлечения 67
— Пельтье 52
92
— тер>оэлектрический 51
----контактный 51, 52
— — л шейный 51, 52
— увлечения 22, 54, 55
----'[Сиюнов саглоиамп
36
Я
Явление 8
— истинно простое 8
— метрическое 3
— паранормальное 85
— хрональное 8
ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение 3
Глава 1 Роль хронального и метрического явлений в хро-
нальио-метрическом мире и науке 8
1 1 Специфика хронального явления 8
1 2 Специфика метрического явления 13
1 3 Источники хрональных излечении 20
1 4 Датчики и автоматизированная система измерении 24
1 5 Примеры измерения агрегатных превращении 26
1 6 Измерение напряжении 29
1 7 Измерение силы хронального взаимодействия 31
Глава 2 Экспериментальное исследование хронофизических свойств металлов и неметаллов 34
2 1 Определение величины хронального заря та 34
2 2 Хроноемкоеть 35
23 Принципиальная схема определения хропоироводности 36
2 4 Определение коэффициентов хроноотдачи..................40
2 5 Примеры определения хронофизических свойств немота г ппческих материалов ^1
2 6 Примеры определения хронофизических свойств мета глог 44
2 7 Защита от хрональных излечении ^8
Глава 3 Специфика термоэлектрических эффектов 5]
3 1 Взаимное влияние теплоты и электричества 51
3 2 Эффект Пельтье 52
3 3 Эффект Томсона 53
3 4 Эффект с влечения 54
3 5 Новый линейный эффект 54
3 6 Схммарпггп линеипыи эффект 56
3 7 Мегод электрических измерении повою линейного эффекта 58
38 Э спсримсигальиос подтверждение тео] ни нового линей пою эффекта 6')
3 9 Комплексный метод калориметрических и морений Ь2
3 10 Экспериментальное подтверж цпие теории с\ ммарпого ш пей того эффекта 16
3 11 К вопросе о вс гном двигателе второго рода ПД 18 С7
94
3 12 3словия нарушения хаьо ia Вольта 71
3 13 Нория вечною твпгатетя второго рода ПД 14 74
3 14 Экспе рпмента iwioe подтверждение теории ПД 14 77
Литера г\ра 88
Hmliiiioii хказатеть 89
Предметный хказатеть 90
Научное издание
Вейник Альберт-Виктор Иозефович Комлик Сергей Федорович
КОМПЛЕКСНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ХРОНОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МАТЕРИАЛОВ
Заведующая редакциеи // Ю Вельзацка i
Редактор Г В Мала wen
Художник А С Анкуда
Художественный ре javrop Л У! Гомонов
Технический редактор В А Витенко Корректор И Л Дмитриенко
IIЬ № 4073
Сдано в набор 27 06 92 Подписано в печать 1' 09 02 Формат 81Х1081/)» Бум тип > 1 Гарнитура литературная. Высокая печать Усл псч л 5 01 3 сл кр-огт 5,34 Уч-изд л 4,79 Тираж 2490 э^з Зак .V> 714 Цена 35 р
IIsтатетьство «Навука i тжн)ка-> АкиДемнн паск
Беларуси и Министерства информации Республики Беларусь 2200о7 Минск, /Кодинская. Ишогра-фня нм Франциска Скоричы издательства «Па века 1 TAiuxa* 2200b” Мнисп, Жодннская, 1S