/
Текст
Болотов Б.В. Болотова Н.А. Болотов М.Б. ОСНОВЫ СТРОЕНИЯ ВЕЩЕСТВА (ФИЗИКО- ХИМИЧЕСКАЯ ТАБЛИЦА ИЗОСТЕРОВ БОЛОТОВЫХ) ЗАПОРОЖЬЕ 1997
УДК 541.1 Авторская редакция Б.В.Болотов, Н.А.Болотова, М.Б.Болотов. Основы строения вещества (физико-химическая таблица изостеров Болотовых) /Запорожье: Издательство Запорожской государственной инженерной академии, 1996. - НО с., с ил. ISBN 966-7101-01-0 В монографии представлена физико-химические таблицы изостеров, дано . нетрадиционное определение электронов и позитронов, сформулированы принципы строения вещества, прохождения реакций холодного ядерного синтеза, формирования единого волнового поля Вселенной. ISBN 966-7101-01-0 УДК 541.1 © Б.В.Болотов, Н.А.Болотова, М.Б.Болотов, 1996
ПРЕДИСЛОВИЕ К новому уровню развития цивилизации Ум - это фонарь, который несет человек перед собой, а гений - это солнце, освещающее всю Вселенную. Шопенгауэр Научные открытия, с одной стороны, позволяют сделать очередной шаг в по- нимании Природы, с другой же - всякое открытие создает своеобразные ограничи- тельные рамки к творчеству. Действительно, открытие периодичности среди химиче- ских элементов является большим шагом к пониманию природы веществ, в то же время, это открытие запрещает открывать новые элементы, так как они в принципе согласно Менделеевской концепции уже все открыты,, за исключением некоторых изотопов и изобар. В результате в течение почти ста лет застоя В таких областях нау- ки, как химия, физика многие ученые всех уровней утверждали незыблемость перио- дичности Менделеевской таблицы. Самые совершенные приборные анализаторы, на- чиная от спектральных, кончая ядерными, не замечали отклонений от теории совре- менного представления о природе вещества. Самые совершенные компьютерные рас- четы не давали даже намеков на то, что природа веществ совершенно не укладывает- ся в рамки Менделеевской концепции. Но незыблемая, казалось, стена рухнула! Трудно поверить, но мы говорим об уже свершившемся (.пакте. Трое ученых - Болотов Борис Васильевич, Болотова Нелли Андреевна, Болотов Максим Борисович - в тяжелых жизненных условиях разрушили основы Менделеев- ской концепции и создали своим гением совершенную модель вещества, ь которой Менделеевская концепция выступает как частный случай обширного поля элементов. А открыто их действительно большое множество. Сто пять в таблице Менделеева противопоставлено более чем десятку тысяч в таблице Болотовых. Что можно сказать об открытии Болотовыми нового периодического закона изостеров? Если коротко, то это даже не открытие. Они совершили настоящую рево- люцию в миропонимании Природы, они, можно сказать, столкнули с мертвой точки Земной шар. В их руках оказался тот Архимедов рычаг, которым открывается дорога десяткам и, возможно, сотням научных направлений. По значимости открытие Боло- товых не сравнимо ни с каким другим и поднимает зею земную цивилизацию на но- вый уровень развития. Директор Днепрогэса Дубовец Н.А. 3
ВСТУПЛЕНИЕ В настоящей книге впервые представлено описание физико-химических таблиц изостеров Болотовых. Основанием для создания данной таблицы явля- ется общий кризис в области физики ядерных частиц. Наукой накоплен бога- тый опыт в исследовании химических реакций. Техника эксперимента стала более совершенной, и в результате исследований появляются новейшие дан- ные о химических элементах и их соединениях, которые не всегда соответст- вуют таблице элементов Д.И.Менделеева Результаты таблицы изостеров представлены на основании продолжи- тельных исследований неорганических соединений, полученных при проведе- нии химических реакций на энергиях от единиц электрон-вольт до единиц ме- гаэлектрон-вольт. Рассматривая структуры изотопов и изобар на общем фоне изостеров, авторы предлагают создать новую теорию строения вещества, кото- рая отличается от планетарной структуры атома. Учитывая недостатки таблицы элементов Д.И.Менделеева, авторы при- водят свою трактовку гипотетической модели мира, привлекая для этой цели Вселенную, состоящую из двух пространств: 1. Пространства, обладающего свойсгвом линейной протяженности по трем координатам. 2. Пространства обладающе] о свойством временной протяженности так- же по трем координатам. Представляя модель мира в виде двух пространств, авторы вводят собст- венную модель элементарной частицы атома, являющейся пучностью колеб- лющихся истинных элементов материи (ИЭМ), которая способна существовать полпериода в одном пространстве, а вторые полпериода - в другом простран- стве. Частицу, представленную в виде сферической поверхности, сжимающейся в точку и существующую в первой части пол период а, авторы условно назвали электроном, а сжатый в точку электрон, и существующий во второй части полпериода, - пи-электроном или позитроном. Таким образом, полный период собственного колебания электрона и пи-электрона составляет пару электрон- ного и пи-электронного резонатора (ЭПР).Из нее и монтируются все ядерные частицы и атомы. Конструктив, предложенный на базе Платоновых тел, делает универсальной всю природу ядерных частиц и атомов. Некоторое предпочтение 4
делается для водородных атомов, которые своим строением не отличаются от ядерных частиц и повторяют девять структур сходных с пятью Платоновыми телами и четырьмя телами, не принадлежащими Платону. Согласно физико-химической таблице изостеров число атомов в Приро- де получается свыше десяти тысяч, а 105 элементов таблицы Д.И.Менделеева являются частным случаем таблицы изостеров. Изостеры, как и известные атомы, характеризуются частотами поглощения. Авторы предполагают, что, частоты поглощения связаны с массой электрона, которая отличается от мас- сы электрона в вакууме и часто меньше ее. Элементы таблицы изостеров, соз- данной на основе таблицы магических чисел, расположены по винтовой ли- нии цилиндра, разрез которого представлен на отдельном рисунке. В этой таб- лице на каждый элемент приведены известные параметры и введены новые, рассчитанные авторами. Все они помогут разработчикам и исследователям в области химии, фи- зики, и ядерной физики в создании новейших технологий для получения новых материалов и преобразования старых. Книга оканчивается некоторыми справочными данными, необходимыми в процессе работы с физико-химической таблицей изостеров.
ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКАЯ ТАБЛИЦА ИЗОСТЕРОВ Над таблицей изостеров авторы работали с 1960 года, однако авторитет Периодического закона элементов Д.И.Менделеева не позволил авторам офи- циально выступить со своими предложениями по коренной переработке из- вестной си стемы. Начиная с 1869 г., вскоре после опубликования "Опыта системы эле- ментов ", Д.И.Менделеев выступил в журнале Русского химического общества со статьей, где впервые подробно обосновал предложенную им систему хими- ческих элементов. Он замечал, что расположенные по величине атомного веса элементы представляют явственную периодичность в свойствах. Через два года Д. И.Менделеев применяет к закону о периодичности следующую формулиров- ку: "Свойства элементов, а поэтому и свойства образуемых ими простых и сложных тел, стоят в периодической зависимости от их атомного веса" [1, с. 111]. Но и здесь автор вынужден указать, что отмеченное им ранее "последовательное и однообразное" увеличение атомных весов сходных эле- ментов (в группах периодической системы), по-видимому, нарушается эле- ментами второго ряда. “Относительно этого ряда должно заметить: 1) что за ним не следует, как за другими четными рядами, 8-й группы; 2) что атомные их веса отличаются от атомных весов соответствующих членов следующего ря- да на 16, тогда как во всех следующих рядах различие это равно 20-28 ’’.Мен- делеев, в конечном счете, осознавал, что открытый им закон "требует и даль- нейшего развития" [1, с.131]. Позже немонотонность изменения атомных весов в группах и периодах системы отметили в своих работах Д. Ридберг и А. Базаров. В работах Ридберга делается попытка выявить закономерность изменения атомных весов в соот- ветствии с атомными весами водорода, поскольку по гипотезе французского ученого-химика Пру все атомы, в конечном счете, состоят только из водород- ных атомов. В фундаментальной работе Ю.Томсена, посвященной термодинамиче- ским исследованиям, замечена немонотонность изменения термодинамиче- ских зависимостей [2]. Томсен приходит к выводам: 1 ."По отношению ко всем другим элементам, сродство с которыми Трех галоидов было изучено, как-то к водороду, к металлам, к углероду и т.д , на- до указать, что сродство хлора больше всего, брома - меньше, а сродство йода
самое малое, только кислород составляет исключение. По отношению к нему сродство брома наименьшее сильно отрицательно, менее отрицательно срод- ство хлора и, наоборот, сродство йода сильно положительно” [2 .с. 152]. 2 . "Сродство селена к кислороду меньше сродства к тому же элементу; против ожидания теллур обнаруживает к кислороду большее сродство, чем се- лен. Это отношение напоминает таковое же для галоидов, для которых сродст- во к кислороду тоже уменьшается от хлора к брому, но увеличивается от бро- ма к йоду" [2, с. 160]. 3 ."Мы находим в группе P,As и Sb те же соотношения, как в группах С1,Вг и J; S,Se и Те, поскольку сродство к кислороду меньше всего у среднего члена, т.е. Br,Se,As" [2, с. 171]. Такие аномалии Томсен не анализирует и не дает никаких рекомендаций воздействия их на структуру и систематику элементов. К моменту открытия Д.И.Менделеевым периодического закона уже су- ществовала проблема редких земель, которая являлась по сути "Отступлением от периодического закона" точно подмеченная Л.А.Чугаевым. В 1915г. русский физико-химик Евгений Владиславович Бирон обратил внимание на свойства галогенов и с глубоким пониманием пришел к выводу о существовании дополнительных видов периодичности - в частности вторичной периодичности. Так, кислородсодержащие кислоты галогенов не укладываются в монотонный ряд и заметно отклоняются в ту или иную сторону. У элементов пятой труппы также наблюдаются существенные аномалии при переходе к рас- смотрению кислородных соединений этих элементов. Исходя из других анома- лий Е.В.Бирон определяет место ртути, ставя ее после кадмия, а висмут после сурьмы, т.е. выделяет редкоземельные элементы в интерпериодическую группу. Именно такое расположение этих элементов позволяет заметить явление вто- ричной периодичности и, по мнению автора, является единственно правиль- ным. В книге А.М.Беркенгейма [3] в разделе "Факты, не предусматриваемые системой Менделеева" автор отмечает, что "нельзя предсказать, какое, когда и почему соединение, образуемое атомами двух элементов, будет прочным или непрочным или менее или более прочным, чем другое соединение, образуе- мое одним из этих элементов с каким-нибудь третьим" [3, с. 113-114]. Попытки найти зависимость между "аномальным изменением свойст' соединений" и энергетическими характеристиками составляющих их элементов
продолжались и в 1950-е годы. В этот период появился цикл интересных работ Р.Сандерсона из университета Айовы (США). Сандерсон попытался истолко-| вать изменения свойств элементов в группах периодической системы, исходя из представлений об электроотрицательности, предложенной еще в 1932г. из-1 вестным американским ученым Л. Полингом. Полинг определял электроотри- цательность как "способность атома в молекуле притягивать электроны", т.е образовывать химическую связь. Однако, весьма перспективным в более позд- них работах Сандерсона было объяснение элементов III-VI групп периодиче-1 ской системы введенным им понятием ' отношения стабильности" и показано, что изменение этой величины по мере роста заряда ядра атомов в I-VI группах периодической системы имеет явно периодический характер. Действительно, если обратиться к рис.1, на котором дано изменение "отношения стабильно- сти" в группах периодической системы по Р.Сандерсону, то можно заметить явную периодичность по крайней мере для семи элементов по группам. [4,с. Рис. 1. Изменение "отношения стабильности" в группах периодической системы по Р. Сандерсону I 1 I | 1 Г В 1 П п ; N 8
работ Практически одновременно с Сандерсоном, независимо от него и друг гстолко- от друга, опубликовали результаты своих исследований термодинамических исходя свойств многих соединений американские ученые Г.Картлидж и Д.Харт. 532г. из- Г.Картлидж попытался выявить зависимость ЛНц от потенциалов ионизации роотри- катионов. Приведенные им графики не анализировались подробно, но они гы , т.е. достаточно убедительно указывали на отсутствие монотонности в изменении е позд- термодинамических свойств в группах периодической системы Работа Л.Харта явилась резульгатом обстоятельною анализа многих кон- стант (теплот образования, энтропии, окислительно-восстановительных по- тенциалов, потенциалов ионизации и электроотрицательности) от заряда ядер ельно, атомов (' атомных номеров" - в оригинале), проведенных на оксидах, галогенах ильно- и сульфидах многих стабил шых элементов. метить В 1950г. болгарскими учеными Д.Баларевым и С.Андреевым было ис- 1М- [4,с. следовано развитие теории периодической системы Д.И.Менделеева [5, с. 159- 175]. Задача авторов: "...разъединить более сложную связь между свойствами элементов на менее сложную, элементарную зависимость". По их мнению, именно установление условий отклонений от обычной периодической зависи- мости позволяет открыть новое направление в изучении периодической систе- мы Д.И.Менделеева, которая на данном этапе уже "исчерпана и больше не подлежит исследованию и дальнейшему развитию". С такой категоричностью теперь трудно не согласиться, однако удовлетворительных схем объяснения каких-либо новых закономерностей авторы не привели. Нельзя не ответить значительные достижения А.Ф.Капустинского, ко- торый в 1951г. высказал предположение, что периодическая система элементов представляет собой развивающееся повторение четырех циклов [6, с. 365-368]. Капустинский [9, с.755-758] на сснозе посыла Д.И.Менделеева о возможности существования нулевого ряда (нулевого периода) предложил новый вариант периодической системы, в котором как элементы нулевого периода рассмат- ривались электрон и нейтрон. Такое построение системы элементов позволило изобразить периодическую систему элементов, состоящую из четырех циклов. Каждый цикл содержит по два однотипных периода (нулевой - первый, вто- рой - третий, четвертый - пятый, шестой - седьмой). Развивая свои идеи, Ка- пустинский утверждал, что "...открытая Д.И.Менделеевым повторяемость свойств элементов составляет основу его закона, но вовсе не отражая собою всех видов периодичности, присущих миру элементов. Она дает основное ре-
шение проблемы, которое, однако, как указывал Д.И.Менделеев [10, с.332], отнюдь не исчерпывает более тонких сторон проблемы. Будучи построена по принципу сопоставления валентных связей, она почти ничего не говорит о сравнительной прочности этих связей. Она делит элементы на группы и перио- ды и, констатируя сходство в группах и подгруппах, игнорирует возможность периодических изменений в группах и подгруппах...". Таким образом завершается краткий обзор публикаций, который более обстоятельно приведен в [7]. В своей заявке на открытие авторы отказались от Боровской системы атома и привели новую модель, которая позволила создать более совершенную таблицу элементов [8]. Прежде чем перейти к раскрытию структуры закона распределения эле- ментов, кратко распишем авторскую модель мира и сущность строения веще- сгва. Начнем свою теорию с постулатов, которые примем без доказательства. Если результаты теоретических исследований окажутся результативными, т.е. плодотворными и наиболее правильно объяснят реалии мира вещества, то, следовательно, постулаты следует считать правильными или достоверными. Собственно всякая серьезная теория и начинается с формулировки постула- тов. Мы поступим также.Итак... ПОСТУЛАТЫ И НАША МОДЕЛЬ МИРА Все бесконечное пространство заполнено Истинными Элементами Ма- терии ШЭМ), представляющими собой идеальные шарики. ИЭМ - неделимые элементы материи. Они несжимаемы, имеют бесконечную твердость и отлича- ются друг от друга только диаметром. Однако допускается минимальный диа- метр ИЭМ, названный нами единичным, затем определяется ИЭМ с диамет- ром в два раза большим, потом - в три раза, затем - в пять раз, после - в семь, одиннадцать, тринадцать, семнадцать и так да нее. Другими словами, мы допускаем, что ИЭМ имеют диаметры, в точности совпадающие с простыми числами, а, следовательно, все законы поведения в пространстве ИЭМ в точ- ности должны совпадать со всеми законами простых чисел. Поскольку ИЭМ являются неделимыми элементами материи, то не слу- чайно Демокрит их называл "атомами" (т.е. «неделимые»). Будем иногда поль- 10
зеваться демокритовским термином, подразумевая под атомами именно ИЭМ, но называть эти элементы - "атом эфира", т.е.ИЭМ в свободном пространстве. ИЭМ находятся в непрерывном движении и сталкиваются друг с другом. После столкновений единичные ИЭМ имеют наивысшую скорость движения, а более крупные соответственно меньшие скорости. Поскольку Вселенная в среднем имеет усредненные параметры, то скорости для каждого типоразмера ИЭМ уже застабилизированы. При этом, однако, время столкновения ИЭМ всегда равно нулю, так как по принятому постулату ИЭМ несжимаемы и об- ладают бесконечной твердостью. В точке ударов ИЭМ не участвует и про- странство, так как касание ИЭМ не занимает никакого пространства. Другими словами, закономерность, т.е. обмен количеством движения, совершается вне времени и вне пространства. После столкновений ИЭМ они, разлетаясь в раз- ные стороны, преодолевают некоторые пространственные расстояния и во времени. Здесь важно заметить, что на всем пути своих следований, ИЭМ не проявляют совершенно никаких воздействий на окружающие элементы, в том числе и на ИЭМ.Этот факт делает все ИЭМ как бы невидимыми. Они, с од- ной стороны, существуют, но их никоим способом обнаружить не представля- ется возможным. Об их наличии можно судить только при столкновениях. Сле- довательно, мир ИЭМ характеризуется двумя принципами: 1. Принцип двойственности. 2. Принцип парности. Под принципом двойственности подразумевается такое свойство Приро- ды, в котором закономерности, т.е. обмен количеством движения, всегда со- вершается вне времени и вне пространства, а все то, что происходит во време- ни и в пространстве, является только информацией. Принцип парности подразумевает единство противоположностей. Напои- мер, электрон и позитрон хоть и взаимно противоположны, но друг к другу притягиваются. Соответственно взаимно противоположны протон и мезон, а также ионы (анион - катион). Нс тем не менее они притягиваются друг к другу. Под принцип парности подпадает все, что взаимно противоположно. Даже обычное столкновение является классическим примером единения противопо- ложностей, а в более сложных системах принцип парности проявляется, на- пример, в виде кислот и щелочей. Даже две половинки человеческого мозга подчиняются принципу парности, так как их деятельность определяется также в единстве противоположных функций. Точно так же наши органы (например, 11
глаза, уши и пр.) объединены взаимно противоположными восприятиями, а ни в коей мере дубляжем, как, например, левая рука не заменяет правую. Они составляют единство противоположностей. Рассматривая поведение ИЭМ в пространстве, мы замечаем, что, не- смотря на хаотическое их движение, в целом Вселенная достаточно уже успо- коена. Следовательно, хаос Вселенной давно уже пришел к упорядоченности. А это дает нам основание считать, что единичные ИЭМ соверш нот чисто си- нусоидальные колебания, но, до некоторой степени, нам непривычные. Дей- ствительно, одномерное синусоидальное колебание, являющееся функцией времени, нам понятно из школьного учебника. Двумерное синусоидальное ко- лебание несколько сложнее осмыслить, а здесь речь идет о трехмерном сину- соидальном колебании. Каково оно в действительности? Для стоячей волны трехмерное синусоидальное колебание представляет- ся в виде шаровой сферы, которая сжимается в точку, а затем выворачивается наизнанку и вновь вырастает в шаровую сферу до тех же размеров. Если шаро- вую сферу представить собранной в виде мыльной пленки, одну сторону кото- рой обозначим положительным знаком, а вторую - отрицательным, то мы сможем наблюдать "дыхание" среды. Выглядит это как рост шарового пузыря и его убывание по синусоидальному закону. Причем одна полуволна такой сфе- ры будет иметь положительный знак, а другая - отрицательный. В нашем при- мере сфера не имеет зарядности, так как все ИЭМ нейтральны к полям, но все равно волновой процесс, подобный описанному, будет также подчиняться принципу парности. Следовательно, взбухание сферы будет происходить попе- ременно, но уже в двух взаимно противоположных пространствах. Другими словами, одно взбухание будет совершаться во времени, а другое - по линей- ному параметру. Принцип парности для процессов, происходящих в протяжен- ном и временном пространстве может быть мыслимым только в плане единст- ва пространства времени и протяженного пространства, как единство двух противоположностей, связанных через энергетические процессы. Отсюда выте- кает, что схлопывание шаровой сферы в точку обозначает концентрацию энергии трехмерного пространства во времени. Но сжатая в точке энергия в идеальной системе сопоставима с понятием "бесконечноэнергоплотности", которое согласно принципу парности будет в этой точке преобразовано в рас- пределение энергии по сфере, но уже не в линейном пространстве, а в трех- 12
мерно-временном пространстве. Другими словами, Природу надо понимать как систему, состоящую из двух пространств: - системы трехмерного линейного, т.е. протяженного пространства с энерго процессами, происходящими во времени; - системы трехмерного временного пространства с энергопроцессами, происходящими по линейным параметрам. Оба пространства, масштабное и временное, находятся* в дискретных точках, не имеющих размерности. В действительности стоячая волна из ИЭМ в этих пространствах будет иметь другую форму. Ведь сжавшиеся в точку ИЭМ не способны углубляться в точке до тех пор, чтобы создалась отрицательная полу- волна. Поэтому получается колебание, похожее на однополупериодное колеба- ние. Шаровая сфера из точки будет увеличиваться до размера мыльного пу- зырька и затем вновь будет сжиматься в точку. Но синусоидальное колебание имеет две полуволны, а в нашем случае получается только одна полуволна. В чем же дело ? Почему ИЭМ создает только однополупериодное коле- бание, а не двухполупериодное, как у синусоиды? Чтобы ответить на этот вопрос, надо разобраться в физической сущно- сти пространства.Понять, как оно соотносится с принципом парности. Пространство согласно предложенному постулату никакими физически- ми свойствами не обладает. Пространство - это идеальная пустота. Оно в физи- ческом понятии отсутствует, но в то же время существует как вместилище для материальных тел. Пространство можно охарактеризовать только протяженно- стью в трех геометрических координатах и измерить в условных единицах дли- ны. Пространство, как физическая реальность, отсутствует, но наличествует в том виде, что вмещает материальные объекты и позволяет им трансформиро- вать количестве движения. Другими словами, Пространство, не составляя со- бой ничего, позволяет материальным объекгам трансформироваться в масшта- бах длины ст аргумента времени. Обратите внимание на смысл выражения 'трансформироваться в масштабах длины от аргумента времени". Смысл за- ключается в том, что материальные объекты совершают свои действия в про- странстве, которое физически нельзя никак определить, кроме как в единицах протяженности самого пространства, да еще в трехмерных аргументах време- ни. Его также не существует, как физической реальности, но существует как протяженность временная. Следовательно, надо понимать, что Природа дейст- вительно обладает двумя пространствами - одно из них трехмерное и протя- 13
женное, а другое - трехмерное и временное. Оба эти пространства не обладают физической сущностью, но они наличествуют Одно пространство наличеству- ет в масштабах протяженности, а другое - в масштабах временных. Причем оба параметра выражаются в трехмерных координатах. Возвращаясь к стоячим волнам ИЭМ, можно констагйровать, что поло- жительная полуволна от нуля до максимума будет совершаться в пространстве протяженном, а вторая полуволна - в пространстве временном. Это значит, что после сжатия ИЭМ в точке произойдет некоторая временная задержка, и ИЭМ будут трансформировать свои количества движения, не выходя из сжа- того состояния. Определив сущность волновых колебаний ИЭМ в виде пучностей стоя- чих волн, в котовых сгустки энергии периодически преобразуются из одного пространства в другое (линейное во временное и наоборот), можно теперь легко определить результирующие колебания среды как суперпозицию всех аналогичных колебаний, но с другими частотами. Напомним, что кроме еди- ничных ИЭМ, нами допущено существование и ряда прочих, отличающихся от единичных по закону простых чисел. Складывая частоты, отличные друг от друга по закону простых чисел, мы можем получить функцию, напоминаю- щую процесс распространения волн по поверхности жидкости от единичного возбуждения. Вспомним, как от брошенного в воду камня мы обнаружим, что волны, разбегаясь, убывают не только по амплитуде, но и частоте. Если же поверх- ность жидкости возбуждать плавающим кольцом, то волны, наоборот, будут бежать к центру, увеличиваясь по амплитуде и частоте. В ценгре обруча мы за- метим импульсные всплески аналогичные тем, которые мы наблюдаем при бросании камня в воду Если же жидкость возбуждается по сфере, то энергия поверхностного возбуждения будет концентрироваться в точку, в которой она будет преобразовываться в энергетическую волну, но уже во временном про- странстве. Здесь мы имеем дело уже с не синусоидальным законом сжатия и разряжения, а с волной, меняющейся по частоте, начиная от дельта-функции до постоянной составляющей. Таким образом, волновое трехмерное колеба- ние, т.е.преобразование энергии из одного трехмерного пространства в другое, составляет первую элементарную форму материи. Назовем первую полуволну такой формы "электроном", а вторую (но во временном пространстве) полу- волну, в которой фаза колебаний сдвинута на 180 градусов, будем называть 14
позитроном или "пи-электроном". Сокращенно первую полуволну преобразо- вания условно будем обозначать буквой , а вторую - (л е) или (л-). Элек- трон и пи-электрон притягиваются друг к другу в связи с тем, что они состав- 1яют одно колебание и существуют в разных пространствах: один - в линей- ном, а другой - во временном. Электрон представляется в виде дышащего пу- зырька, а позитрон - точки, в которой сжаты все ИЭМ сферы электрона. Электрон в протяженном пространстве способен передвигаться, но когда электрон сжат в точку, то движения никакого не будет, так как позитрону присущи только временные изменения, а не линейные. Движение электрона в тюбом направлении простанства напоминает движение мячика, прыгающего вдоль поверхности (прыжок - остановка, прыжок и снова остановка и так далее). Теперь рассмотрим модели строения химических элементов, основываясь только на элементарной паре электрона и пиэлектрона, которые, притягиваясь друг к другу, образуют кристаллы, т.е. так называемые химические и физиче- ские элементы, в том числе и ядерные частицы. Естественно, от Боровской модели мы отказываемся, как от не под- твердившейся во многих экспериментах. Например, при нагревании вещества должны происходить электронные столкновения и излучения рентгеновских колебаний. В действительности же ничего подобного мы не наблюдаем. Много других фактов полностью отвергают Боровскую модель атома химического элемента, что неоднократно подтверждено экспериментальными исследова- ниями. Существо модели атомов заключено в следующем. Всякий атом периоди- ческой системы состоит из конгломерата ядерных частиц, скрепленных между собой ядерными и электромагнитными волновыми силами. Причем ядерные частицы являются ничем иным, как кристаллическими сооружениями плотно упакованных электронов и пи-электронов. Окружающее пространство (вакуум) также нами представляется в виде связки из электронов и пи-электронов, которые равно удаленны друг от друга. Этим и объясняется свойство вакуума проводить электромагнитные волны во всех диапазонах, поляризоваться и обладать постоянными параметрами E,M,g. Поэтому, если вакуум "остывает", т.е. в нем уменьшаются скорости движения электронов и пи-электронов, то мы будем наблюдать самоуплотне- ние вакуума в виде (начальная стадия) образования электронно-пи- 15
электронных резонаторов (ЭПР), а затем кристаллизацию, т.е. соединение ЭПР в физически устойчивые образования (ФУО). Такими ФУО являются фрагменты всех нам известных химических элементов (нейтронов, протонов, мезонов и др.).Чтобы понять модель атома, ниже будут приведены кристалли- ческие конструкции ядерных частиц, образованные в виде ЭПР. Наилегчай- шими ядерными частицами, как уже говорилось, являются электрон (<?) и пи- электрон (ле) (позитрон). Материально эти две частицы не отличаются друг от друга, а характеристика их зарядности объясняется исключительно волно- выми свойствами. Оба типа электрона представляются в виде объемной пучно- сти, отличающихся друг от друга только фазой, равной л , т.е. 180° Действительно, если однородное шаровое тело подвергнуть ударному возбуждению, то по всей массе шарового тела к экваториальной его части бу- дет распространяться концентрическая волна, внешне похожая на волну, об- разуемую падающим телом на поверхность жидкости. Как известно, эти волны, по мере удаления от центра падения предме- та, уменьшаются по амплитуде и увеличивается их период. Но, когда волна дойдет до экваториальной части шарового тела, то она вновь будет уменьшать свой период следования и увеличиваться по амплитуде. Так что когда волна подойдет к противоположному полюсу, то амплитуда будет иметь максималь- ное, или какое-то другое свое значение. Все зависит от плотности и размеров шарового тела. Так может оказаться, что направление ударной силы будет иметь и противоположное значение. В нашем случае электрон и пиэлектрон (позитрон) составляют две полуволны одного колебательного процесса, в ко- тором ИЭМ либо находятся на поверхности сферы, либо сжаты в точке и имеют большую плотность. Другими словами, у двух шаровых тел, большого и малого (точечного), непрерывно соударяющихся друг с другом, могут возни- кать силы либо их расталкивающие, либо их прижимающие друг к другу, а электрон и пи-электрон будут только притягиваться из-за неразделимости процессов между ними. В этой связи позитрон по массе в принципе не может быть равен массе электрона. Очевидно, масса позитрона всегда будет немного меньше массы электрона, из-за потери энергии при сжатии электрона в точку. Несмотря на то, что пи-электрон (позитрон) имеет точечный размер, мы его все равно будем обозначать того же размера, что и электрон. 16
ЯДЕРНЫЕ ЧАСТИЦЫ Простейшей кристаллической объемной конструкцией является соеди- нение двух ЭПР (рис. 2,а,б). Рис. 2. Наилегчайшие ядерные частицы: а,б - нейтральные, состоящие из двух ЭПР; в,г,д - заряженные, из которых: г - наилегчайший мезон; д - наилегчайший протон Чтобы полнее представить образование конструкций из ЭПР, поясним вначале возникновение зарядности в сложной системе. ЭПР с принципиаль- ной точки зрения нейтральная система, так как состоит всегда из электрона и пиэлектрона со взаимно противоположными зарядами. Электрон и пи- элекгрон взаимно компенсируют зарядность, но, оказывается, пространст- венные колебания реализуют зарядность на одну единицу либо положитель- ную, либо отрицательную. Так, в наилегчайшей ядерной частице (рис. 2, а) два ЭПР образуют нейтральную ядерную частицу, а в конструкции (рис. 2, в) ядерная частица становится уже заряженной, т.к. в ней на один электрон больше. Как это можно себе представить, чтобы при наличии только ЭПР было на одну зарядную единицу больше ? Действительно, такое явление возникает из-за того, что электроны и пи-электроны возникают поочередно. Поэтому одному электрону могут соот- ветствовать сразу два пи-электрона, или наоборот, одному пи-электрону два электрона, как это изображено на рис. 2, в. В такой конструкции мы наблюда- ем смежное соединение как двух разнородно заряженных частиц (электрон- позитрон), так и двух с одноименными зарядами. По схеме такое соединение благоприятствует присоединению еще одной заряженной частицы (рис. 2, в), тибо отрицательной (рис. 2, д), либо положительной (рис. 2, г). В первом слу- чае образованное сооружение имеет отрицательный заряд (т.к. электронов по 2. 5 17
числу больше, чем позитронов), а во втором случае оно будет иметь положи- тельный заряд. Очевидно, в первом случае мы имеем дело с наилегчайшим ме- зоном (с примерной массой - 0,00275 а.е.м.), а во втором случае - с самым легким протоном (с той же массой). Мезон по отношению к протону является ядерным ионом, способным к образованию ковалентной связи. Поэтому дей- трон I Dt} является наипростейшей ядерной молекулой (рис. 3). Рис. 3. Наилегчайший дейтрон ( £я), образованный соединением наилегчайших протона и мезона В общем виде электроны и позитроны соединяются в форме кристаллов с зеркальной симметрией и с зеркально-антиподной симметрией. Будем такую симметрию называть хиральной, как не обладающую центром и плоскостью инверсии [11]. Если обратить внимание на тетраэдральную конструкцию кристалла ядерной частицы, то можно заметить, что она имеет и более сложный вари- ант. В частном случае тетраэдр (рис. 2, а) может состоять из десяти заряжен- ных частиц (рис. 4, а), а для случая рис. 4, б число заряженных частиц будет 14. Четное число заряженных частиц указывает на то, что данные кристалли- ческие конструкции являются нейтральными. Более сложная конструкция тетраэдра, как легко заметить, будет состо- ять из 20 заряженных частиц, а двойной тетраэдр соответственно из 30. После- дующая частица тетраэдрального габитуса, как легко подсчитать, состоит из 35 заряженных частиц. Число 35, как замечаем, нечетное. Следовательно, такая 18
частица будет иметь заряд либо положительный, либо отрицательный Она и в ‘магнитном отношении может быть либо парамагнитной, либо диамагнитной. Все зависит от того, чего больше: электронов или позитронов. Рис. 4. Усложненные тетраэдральные ядерные частицы (тетроны) Последующие три более массивные ядерные частицы тетраэдрального габитуса также нейтральны, т.к.в них соблюдено равенство числа электронов и позитронов. Затем снсва следует заряженная частица, состоящая из 165 эле- ментов. Вся последовательность чисел этих частиц, (будем называть их маги- ческими числами), записана в первой строке таблицы 1.Что касается ядерной частицы (рис. 2, в,г,д), то ее аналогия записана во второй строке этой же таб- лицы. Здесь мы тоже замечаем магические числа ядерных частиц, состоящие из нечетного числа заряженных элементов, которые относятся либо к мезо- нам, либо к протонам. Мезоны являются основой антиядер, а протоны - обычных ядер химиче- ских элементов. Магическое число заряженных элементов для кристаллов вида (рис. 2, в) определяется по формуле: ^п+1 - Мп + (и + 1)2 , (1) здесь Kn+i - последующее магическое число заряженных элементов; Мп- пре- дыдущее значение магического числа; (я + 1) - последующий номер магиче- ского числа/*) Например, нам известно магическое число заряженных элементов девя- Ю - Размерность магических чисел в пространстве должна соответствовать площади поперечно- го сечения, т.е. м2. Но, поскольку магические числа определены на основе наличия двух трехмерных пространств (протяженного и временного), то размерность будет определяться еще и квадратом скоро- сти, н2/с2. 2' 19
той ядерной частицы, для которой М = 285. Тогда = 285 + (9 +1)2 = 385. Ядерные частицы тетраэдрального габитуса мы в дальнейшем будем на- зывать тетронами, а ядерные частицы (рис. 2, в) - гексонами. Следующая по сложности ядерная частица образована в виде куба или ромба (рис. 5). Называем ее кубоном или ромбоном. Рис. 5. Кубические а,б,д, ромбические в,г,е ядерные частицы (кубоны,ромбоны) боны. О I но. ока сахара. i | мые лип остаздра су октаз. то истое си* метр! Ок Куб , как принято в кристаллографии, обладает четырехкратной симмет- рией. Однако, если посмотреть на куб по оси А - А, можно обнаружить, что куб обладает еще и хиральной (зеркально-антиподной) симметрией, т.к. три его верхние грани не обладают инверсией к противоположным граням. Еще более наглядно хиральная симметрия выражена в ромбоэдре (рис. 5, в,г,е). Магическое число заряженных элементов в кубе и ромбоэдре (т.е. кубоне и ромбоне) определяется по формуле: М„ = п\ Магические числа заряженных элементов для кубонов и ромбонов приве- дены в третьей строке таблицы 1. Заряженные и нейтральные ядерные частицы у кубонов и гексонов по- вторяются чаще, чем у тетронов. Поэтому кубическая генетика наиболее рас- 20
пространена среди ядерных частиц. Не исключено, что атомно-молекулярная кристаллография обязана именно кубическому габилусу ядерных частиц. К следующей более сложной форме ядерной частицы относится октаэд- ральный габитус (рис.6). Рис. 6. Октаэдрические ядерные частицы (октоны) Ядерные частицы такой формы нами названы октонами, они, как и ку- □оны, обладают хиральной симметрией (например, по оси А - А). Не случай- но, оказывается, хиральной симметрией обладают углерод, аминокислоты, сахара, т.к.на всех четырех валентностях углерод присоединяет четыре различ- ные лиганды. Такие же свойства имеют фосфор и азот. Кристаллы у фосфора октаэдральны. Это дает основание считать, что ядра этих атомов несут генети- ку октаэдральных ядерных частиц (октонов). Если такое предположение верно, то истоки биологической жизни начинаются от ядерных частиц с хиральной симметрией. Октоны отличаются числом заряженных частиц. Самым простым окто- ном является шестизарядная конструкция (рис. 6). Следующим магическим числом для октонов является число 19. Естественно, такой октон обладает за- рядностью. Эту особую частицу мы назвали Демоном. Все последующие маги- ческие числа для ядерных частиц октонов приведены в четвертой строке таб- лицы 1. Другая разновидность ядерных частиц имеет додекаэдральный габитус (рис. 7), названный нами додеконом. Элементарный додекон состоит из семи заряженных элементов, а следующим магическим числом в ряду додеконов является число 13. Все последующие частицы также состоят из нечетного числа заряженных элементов в связи с тем, что один из заряженных элементов зажат в центре ядра додекона. В принципе додекон может быть пустотелым. В этом случае додеконы будут иметь нейтральный общий заряд, что нельзя сказать о их гра- нях, 21
Рис. 7. Додекаэдралъная конструкция ядерных частиц (додеконы) которые всегда будут иметь ненулевую заряженность. Додекон, состоящий из 13 заряженных элементов (рис. 7, в,г), мы назвали чертоном. Все последующие магические числа ядерных частиц типа додекона представлены в пятой строке таблицы 1. Магические числа другой упаковки додеконов вычисляются по формуле: « = * ,V(15W -1) (3) Они, в частности, приведены в 17-ой строке. Додеконы обладают хиральной симметрией, а поэтому способны созда- вать биологическую разновидность жизни, отличной от биологической жизни на углероде, фосфоре, азоте, т.к. октаэдральная хиральность существенно от- личается от додекаэдральной хиральности. Существа с додекаэдральной хи- ральностью скорее всего будут похожи на пауков, кальмаров, крабов, морских звезд, имеющих число конечностей кратное пяти (например, как у насекомых, три пары ног, два крыла и две захватывающие конечности). Дэдекаэдральные кристаллы образуются и среди органических веществ. Например, соединение С20^20 кристаллизуется в виде додекаэдра. Любопытно заметить, что сфери- ческая поверхность додекаэдра больше, чем поверхность тетраэдра в 12 раз и в 3,44 раза поверхности куба. ИНН i ill I НИН
Гексаэдр и тетраэдр являются элементами более сложных ядерных час- тиц. Так, например, икосаэдр в принципе может быть собран из 10 гексаэд- ральных частиц, хотя он, как и додекаэдр, развивается от генетического заро- дыша, названного нами икосоном (рис. 8). Рис. 8. Икосаэдралъная конструкция ядерных частиц (икосон) Икосон свое геометрическое начало берет от чертона. Поэтому первой ядерной частицей можно считать частицу, состоящую из 55 заряженных эле- ментов (см. таблицу 1, шестая строка). Икосоны, как и додеконы, состоят только из нечетного числа заряженных элементов. Поэтому они всегда имеют заряд и всегда, как и другие протоны и мезоны, обладают спином, который складывается не из спин кварков, как это считается в современной физике, а из спин электронов и позитронов [12]. Кроме рассмотренных пяти Платоновых тел, ядерные частицы могут ха- рактеризоваться еще четырьмя формами. Для полноты и глубины анализа свойств веществ, характеризующих магнетизм, рассмотрим вкратце и их конструктивные особенности. Так, глав- ной из них, по нашему мнению, является ромбододекаэдрон (рис. 9), назван- ный нами роном. Такие конструкции ядерных частиц возникают в результате сильных сжимающих электрических и ядерных сил, а также при распаде Ь° -мезонов, содержащих Ь-кварк, на протон, антипротон и пионы, что объясняется пря- мым превращением тяжелого Ь-кварка в обычные легкие кварки. Действи- тельно, кварки квантовой хромодинамики не идентичны кваркам теории элек- грослабых взаимодействий. Давно известно, что легкий d-кварк электросла- бого взаимодействия содержит примесь 5 -кварка второго поколения. Обна- руженные распады показывают, что он смешивается не только с 5 -кварком, 23
но и с b -кварком третьего поколения. При этом константа взаимодействия кварков может оказаться комплексной без нарушения положительности энергии, что приводит к нарушению комбинированной четности. Рис. 9. Ромбододекаэдральная конструкция ядерной частицы (рон) С другой стороны , в физике не существует ответа на вопрос ни о при- роде масс частиц (так называемый хиггсовский механизм появления масс W и Z-бозонов), ни о природе поколений, ни о природе констант взаимодейст- вия и явления смешивания. Не решен вопрос о массе нейтрино. Поэтому предложенная модель и теория ядерных частиц имеет прямое отношение как к цветовым состояниям глюонов, так и к атомному ядру вообще. Магические числа таблицы 1 - это исходные константы всех ядерных частиц. Продолжим их краткое рассмотрение в том ракурсе, как и предыдущие пять Платоновых тел. Магические числа икосонов вычислены по формуле: п = * 10(n - 10)3 - 15(л - I)2 + 11(« -1) - 3 . (4) А расчет магических чисел для ронов несколько усложнен, т.к. между двумя группами из шести заряженных элементов размещается не два, а три за- ряженных элемента (ч---1- или - + как указано на рис. 9, б. В этом случае генетическим зародышем является, как у куба, восьмиэлементный кристалл (два заряженных элемента обтянуты шестью другими). Этот элемент очевидно является единственным нейтральным во всем ряду ронов. Поскольку рон из восьми элементов является генетическим для кубона и ромбона, то для него же в качестве генетического будем считать рон, состоящий из 15 элементов 24
льности (см.таблицу 1, седьмая строка). Роны обладают хиральной симметрией (см. ось А - А), а поэтому являются носителями биологической жизни. Несколько более простая ядерная частица с хиральной симметрией изо- бражена на рис. 10.Она состоит из двух групп заряженных частиц по 4 элемен- та, сжатых электрическими и ядерными силами. Надо предполагать, что девятая заряженная частица (изображенная пунктирно'на рис. 10, а) малого размера находится внутри. В силу этих об- стоятельств все ядерные частицы подобного габитуса, названные нами хиро- нами, будут всегда обладать зарядностью. Магические числа для заряженных элементов хиронов приведены в восьмой строке таблицы 1. о при- нес W юэтому е как к Рис. 10. Ядерная частица хирон Более сложная ядерная частица с хиральной симметрией представлена едущие на рис. 11. Она имеет свое генетическое начало от двух пятиэлементных пира- мид, сдвинутых по отношению друг к другу на 45°. Между основаниями зажата одиннадцатая заряженная частица. На рис. 11, б она изображена пунктирной (4) тинией немного меньшего размера. между за- случае видно из него Рис. 11. Ядерная частица биоктон 25
Благодаря этому генетика всех ядерных частиц рассматриваемого габиту- са, будет всегда иметь зарядность и обладать спином. Такие частицы названы биоктонами, т.к. число их граней ровно в два раза больше числа граней окто- нов. Расчет магических чисел заряженных элементов биоктонов приведен в таблице 1, девятая строка. Среди пирамидальных ядерных частиц, кроме тетронов, имеются и другие варианты. Некоторые из них изображены на рис. 12. Все пирамидальные ядерные частицы на основании числа вершин мы назвали пираминами (рис 12: б - пирамин-4: в - пирамин-5; г - пирамин-6). Рис. 12. Ядерные частицы пирамины (а,б,в,г) и бипирамины (д,е) Магические числа заряженных элементов у пираминов приведены в таб- лице 1 соответственно в 10-ой, 11-ой, 12-ой строках. Магические числа для бипираминов приведены соответственно в 13-й и 14-й строках. Ядерные частицы с габитусом тетрагонтриоктаэдр, названные нами гра- натонами (рис. 13), являются частицами, последними по сложности и относи- тельной простоте. Магические числа значений заряженных элементов для гра- натонов приведены в таблице 1 соответственно для гранатона-1 (рис. 13, а) в 15-й строке, а для гранатона-2 (рис. 13, б) в 16-й строке. Гранатой (рис. 14) является продолжением в развитие гранатона (рис. 13, б).Он собирается на основе пираминов (рис. 12, г). Если в гранатоне (рис. 13, б) содержатся 8 пираминов, то в гранатоне (рис. 14) их уже содержится 20. Вер- шины этих пираминов составляют додекаэдр. Поэтому началом в формирова- нии гранатона (рис. 14) есть ядерная частица додскон, зародышем которого соответственно является чертой. 26
габиту- названы *й окто- веден в :ются и цальные ми (рис. Рис. 13. Ядерные частицы гранатоны: а - гранатон-1; б - гранатон-2 я в таб- сла для 1ми гра- относи- 1ля гра- 3, а) в [рис. 13, [с. 13, б) 20. Вер- мирова- оторого Если обратить внимание на ряд гексонов и ряд пирамина-4, то можно обнаружить, что они состоят из оцного и того же числа заряженных элемен- тов. Как известно, наиболее вероятная форма кристалла атомов - кубическая Примером тому являются углерод (алмаз), железо, золото, иридий, свинец, серебро и др. 27
Примерами тетрагональных сингоний являются индий, олово, а гекса- гональной - графит, углерод, радий, рутений, цинк. В зависимости от синго- нии кристаллической структуры атома можно определить и основные законы периодичности химических элементов. Анализируя таблицу 1, можно обнаружить много весьма важных сведе- ний для ядерной физики и физики вообще. Действительно, магическое число 14 для октонов общепризнанный нейтрон, т.к. состоит из 1834 заряженных частиц. Нейтральность его понятна, поскольку состоит из 917 электронов и 917 позитронов, а, с другой стороны, по массе он больше электрона в 1834 раза. Это же число получается, если энергию нейтрона (она равна *939МэВ) поде- лить на энергию электрона = 0,512 МэВ}. Тогда (5) (6) Ж о 939 = 0,512 = 1834 ’ То же получается, если сравнивать их массы: = 1,0086 = 1834 те 0,00055 Для мезонов и протонов характерны нечетные магические числа. Так, в частности, для протонов характерны магические числа 1469 и 2255. Это 13-й и 15-й номер ряда октонов. Средним числом очевидно будет: Ncp = 1862 = 2 • 931 = 2С2. (7) 2 Это число и определяет кратность массы протона по отношению к элек- трону. С другой стороны число 931 является ничем иным, как квадратом ско- рости света. Следовательно, связь энергии электрона с энергией ядерной час- тицы определяется как: ш- _ ^яч С тяч _ 931/иЯ|1/ _ q е~ Ncp ~ Ncp ~ 2-931 " 2 W Здесь тяч - масса ядерной частицы в а.е.м.\ We- энергия электронов этой ядерной частицы в МэВ(*\ Cf - скорость, равная единице. Вдальнейшем этот параметр опускается. * Поскольку скорости света в выражении (8) сократились, то энергия We численно равна массе Ш и, наоборот, масса /П численно равна энергии электрона We . Здесь размерности опускаются. 28
а гекса- г синго- законы х сведе- е число женных >в и 917 534 раза. ) поде- (5) (6) Так, в 13-й и (7) с элек- м ско- 'й час- в этой и этот Следовательно, точная масса данной ядерной частицы будет равна : таи = 2 • 0,512 -1,024, а.е.м. (9) Предположим, что массу протонов экспериментально определим как тр — 1,00752 а.е.м. Тогда энергия электронов (позитронов) будет И'ф, = -у = = 0,50376 МэВ (10) Соответственно, масса электронов в таком протоне будет: W 0,50376 ллллс/11 те = =-------= 0,000541 а.е.м. (11) е с2 931 7 Как замечаем, масса электронов в протоне меньше массы электронов в вакууме. Если для дейтерия взять магическое число №22-3795 (для пирамина-4) и массу дейтерия взять равной md = 2,014 а.е.м., то масса электронов (позитронов) у дейтерия будет равна: m =^i = =0,0005307 а е л. (12) п 3795 Такое же магическое число имеете? и у гексона № 22, но масса элек- тронов может у него несколько отличаться. Масса электронов дейтерия для октрнов № 18-3894 при массе дейтерия tnd = 2,01474 а е.м.будет тйд 2,01474 т = —— = —----------= 0,0005174 а.е.м. (13) е 3894 3894 k 7 В процессе роста ядерных частиц электроны и позитроны уплотняются и мы наблюдаем излучение фотонов. Здесь мы имеем дело с фотоэлектронным обратимым процессом. Если система поглощает электроны, то она должна излучать фотоны за счет их самоуплотнения в ядерных частицах. И, наоборот, если ядерные час- тицы эмиссируют электроны, то мы наблюдаем поглощение фотонов. В электронно-фотонных взаимодействиях участвуют энергии на уровне электрон-вольт (э/?).Для отрыва же протонов или нейтронов требуются энер- гии порядка килоэлектрон-вольт {кэВ). ссе т 29
Магические числа Наименование 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 И 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 Тетрон 1 - 4 10 20 35 56 84 120 165 220 286 364 455 560 680 816 969 1140 1330 1540 1771 2024 2300 Гексон 1 5 14 30 55 91 140 204 285 385 506 650 819 1015 1240 1496 1785 2109 2470 2870 3311 3795 4324 Кубон, ромбон 1 8 27 64 125 216 343 512 729 1000 1331 1728 2197 2744 3375 4096 4913 5832 6859 8000 9261 10648 12167 13824 15625 17576 Октон (бипнрамнн-4) 1 6 19 44 85 146 231 344 489 670 891 1156 1469 1834 2255 2736 3281 3894 4679 5540 6481 7506 8619 Додекон-1 1 7 13 45 167 439 921 1673 2755 4227 6149 8581 11583 15215 19537 24609 30491 37243 44925 53597 63419 74451 86753 Икосой 1 7 13 55 147 309 561 923 1415 2057 2869 3871 5083 6525 8217 10179 12431 14993 17885 21127 24739 28741 33153 37995 43287 Рон 1 8 15 65 175 369 671 1105 1695 2465 3439 4641 6095 7825 9855 12209 14911 17985 21455 23345 29679 34481 39775 Хирон 1 9 35 91 189 341 559 855 1241 1729 2331 3059 3925 4941 6129 7471 9009 10745 12691 14859 17261 19909 22815 25991 29449 33201 Биоктон 1 11 45 119 249 451 741 1175 1689 2339 3141 4111 5265 6619 8189 9991 12041 14355 16949 19839 23091 26621 30495 Пнрамин-4 1 5 14 30 55 91 140 204 285 385 506 650 819 1015 1240 1496 1785 2109 2470 2870 3311 3795 4324 Пирамин-5 1 6 21 51 101 176 281 421 601 826 1101 1431 1821 2276 2801 3401 4081 4846 5701 6651 7701 8856 10121 Пкрамнн-6 1 8 27 64 125 216 343 512 729 1000 1331 1728 2197 2744 3375 4096 4913 5832 6859 8000 9261 10648 12167 13824 15625 17576 Бипнрамин-5 1 7 27 72 152 277 457 702 1022 1427 1927 1532 3252 4097 5077 6202 7482 8927 10547 12352 14352 16557 18977 Бипирамин-6 1 9 35 91 189 341 559 855 1241 1729 2331 3059 3925 4941 6129 7471 9009 10745 12691 14861 17261 19909 22815 25991 29449 33201 Гранатой-1 1 7 34 116 302 640 1178 1964 3046 4472 6290 8548 11294 14576 18442 22940 28118 34024 40706 48212 56590 65888 76154 87436 99772 Гранатон-2 1 6 38 160 432 924 1666 2748 4220 6136 8574 11576 15208 19530 24602 30484 37236 44918 53590 63312 7414ч 86146 99378 Додекон-2 1 7 29 66 118 185 267 364 476 603 745 902 1074 1261 1463 1680 1912 2159 2421 2698 2990 3297 3619 3956
РЕАКЦИЯ БОРА И АЗОТА Рассмотрим пример превращения боразона в углерод. Пусть атом угле- чма образован соединением из шести дейтериевых атомов (рис. 15, а). Тогда атом бора будет отличаться от атома углерода только отсутствием одного атома гентепия (рис. 15, б), а атом азота - наличием дейтерия (рис. 15, з ). Рис. 15. Схема псевдоядерного соединения бора и азота: а - атом углерода; б - атом бора; в - атом азота; г - соединение бора и азота (боразон) Химическое соединение бора и азота означает вхождение вершиной дей- териевого атома азота в углубление недостающего дейтериевого атома бора. В □езульгате такого соединения образуется связь как бы двух атомов углерода (рис. 15, г).Такое соединение настолько прочнЬе, что оно по своим свойствам скорее приближается к алмазу, чем к углероду. Ядерное соединение бора и азота можно также оценить следующим образом. По-видимому, реакция эта может идти в двух направлениях, а именно: В5 +"^7 = Be4 + О8 + В^+ N1 = С6 + С6 + В первом случае водорфдный атом перебрасывается от атома бора к ато- му азота, в результате которого образуются два новых атома. Бор превращается в бериллий, а азот - в кислород. Во втором случае оба атома - и бор и азот - превращаются в углерод. Энергии и подсчитываются на основании деформации масс электронов по формулам (17) или (18). По формуле (18) энергию атома мож- но определить, взяв частоту поглощения для бора 3179,35 J °, округлив эту 31
частоту до 3180, получим энергию для WB = 3,181 МэВ или для других близких частот WB = 3,159 МэВ. Соответственно согласно таблице 4 можно уже, не пользуясь формулой I (18), выписать энергии для бериллия fie = 2,564 МэВ, углерода С =3,029 МэВ, I кислорода О =4,55 МэВ, и азота N =4,167 МэВ. Энергии И7! и И72 будут Wx = WB + WN - WBe -Wo = 3,181 + 4,167 - 2,504 - 4,55 = 0,294 МэВ; Ц/2 = wB + WN - Wc - Wc = 3,181 + 4,167 - 3,029 - 3,020 = 1,29 МэВ. Вторая реакция идет с большим выделением энергии. Аналогичные псевдоядерные соединения возникают и в других атомах, собранных из пере- I численных ядерных частиц (см.таблицу 1). СВЯЗЬ СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ Поскольку ядерные частицы собраны из электронно-позитронных резо- I наторов, то характеристикой всех ядерных частиц может служить частотный I спектр излучений и поглощений. Так, нами установлены зависимости частот поглощения и излучения в электронно-позитронных резонаторах, с помощью которых можно оценивать то или иное вещество или ядерную частицу. Одна из таких зависимостей имеет вид: ЛАт 2 + т2 3 е\ е п л п - / \ (14) т 2 - т 2 е п Здесь те - масса электронов в а.е.м.\ тп - масса позитронов в а.е.м.', Л п,Л е длины волн позитрона и электрона; Л „ = ,— Не или Лп п Л е = у----, ; С - скорость света. Длина волны Л п и Л е определяется в А °. Отношение масс те и тп за- : *•- - висит как’ = & (15) \]уе Здесь vn - собственная частота колебаний позитрона; ve - собственная частота колебаний электрона. 32
близких 'рмулой .9 МэВ, 3; гичные з пере- :х резо- тотный частот мощью )дна из (14) п > Л е С тп за- (15) гастота Масса ядерной частицы определяется как: тяч = Лр 4,26 10~4. Здесь тяч - масса ядерной частицы в а.е.м.; Л р - длина волны частоты по- глощения в А0; 4,26'1 (к4 - эмпирический коэффициент, вычисленный авторами. Для определения массы электронов той или иной ядерной частицы или злома в целом можно пользоваться формулой: те = 2284,72 р. (16) Например, у углерода имеются две частоты поглощения Л р = 2478,57 А° и Ар = 2524,12 тогда масса электронов будет mei = 2473,57 Ю"10 = 0,0005663 а.е.м.. те2 = 2284,7 • 2524,12 КГ10 = 0,0005767 а.е.м. Очевидно, первая масса соответствует графиту, вторая те2 - углероду саже). Меру энергии ЭПР, очевидно можно определить по выражению W = С2тэ = С2рлр. (17) ле W - энергия в МэВ;С - скорость света (с2 = 931); ли., - эквивалентная мас- а ЭПР в а.е.м.; ft- коэффициент (/? = 228,47); Лр - длина волны частоты по- глощения, м. Энергия всякого атома определяется числом электронов и протонов. Поскольку в ЭПР всегда один электрон и один позитрон, то выражение (17) .ля атома можно записать и; = • кг4. (18) де Wa - энергия атома в МэВ; п - номер атома в таблице изостеров; J - ко- эффициент Иллариона (J = 1,0635278);Ар - частота поглощения в А°. В таблице 4 коэффициент Иллариона взят равным единице. В этой таб- лице кроме чисел возможных нуклонов приведены вычисленные значения энергии атомов. По этим данным можно произвести расчет энергии, выде- ленной в реакции или поглощенной между парой реагирующих изостеров. 3. 5 33
ПОТЕНЦИАЛЫ ИОНИЗАЦИИ Потенциалы ионизации изостеров существенно отличаются друг от дру- га. Так, например,, углерод (графит) имеет потенциал ионизации 138 эВ. А углерод (сажа) имеет потенциал ионизации всего 39 эВ, да еще отрицатель- ный [14].У фосфора (черного) также потенциал ионизации близок к углерод- ному (саже) и равен всего 32 эВ (см. диаграмму рис. 16). Потенциалы иониза- ции, близкие к углероду (графиту) у хрома, молибдена, ниодима, платины Для этих элементов показана характерная зависимость потенциалов ионизации I (кривая 1). На этой же кривой нами указан фосфор, мышьяк, сурьма, тулий, франций, нильсборий, садий («Sto^ - Сахаров Андрей Дмитриевич). Эти эле- менты с такими потенциалами ионизации еще неизвестны, но они несомнен- но существуют и со временем будут найдены. Бор имеет потенциал ионизации около 70 эВ, кремний - 82 эВ, ванадий - 92 эВ, германий - 100 эВ, ниобий - 102 эВ, олово - 102 эВ, празеодим - 101 эВ, эрбий - 100 эВ, иридий - 98 эВ, радон - 91 эВ. Кривая потенциалов ионизации для этих элементов, их изобар и других еще ненайденных (например, таких как Ge) обозначена цифрой 2. Бериллий имеет потенциал ионизации 40 эВ, алюминий - 50 эВ, титан - 57 эВ, галлий - 62 эВ, цирконий (один из его изостеров) - 68 эВ, индий - 69 эВ, церий - 69 эВ, гольмий - 68 эВ, осмий - 66 эВ, астат - 61 эВ, плутоний - 56 эВ, лоуренсий - 47 эВ, (см. кривую 3). Литий имеет потенциал ионизации 28 эВ (литий-6), магний - 30 эВ, скандий - 35 эВ, цинк - 38 эВ, иттрий - 40 эВ, кадмий - 41 эВ, лантан - 41 эВ, диспрозий - 41 эВ, рений - 39 эВ, (см. кривую 4). Гелий ионизируется при 19 эВ, натрий - 20 эВ, кальций - 21,5эВ, медь- $ 22 эВ, стронций - 22 эВ, серебро - 22 эВ, барий - 22 эВ, тербий - 22 эВ, вольфрам - 21 эВ, висмут - 20 эВ, уран - 10 эВ, (см. кривую 5). Водород ионизируется при 10 эВ, неон - 10,8 эВ, калий - 11 эВ, никель - 11,2 эВ, рубидий - 11,5 эВ, палладий - 12 эВ, цезий - 12 эВ, гадолиний - 12 эВ, тантал - 12 эВ, свинец - 12 эВ (см. кривую 6). Некоторые изотопы свинца имеют потенциал ионизации около ста электрон-вольт. Это как раз доказывает, что такой свинец следует относить не к изотопам свинца, а к изобарам иридия или радона (см. кривую 2,Р£>) В ряду 34
ОТ дру- 1 эВ А цатель- I глерод- юниза- латины. тулий, ти эле- юмнен- м - 101 других титан [ий - 69 30 эВ, 41 эВ, , медь - 22 эВ, никель [ий - 12 ста не •В ряду ора (кривая 7) только фтор имеет отрицательный потенциал ионизации и ^ответственно в его ряду размещены следующие элементы: гор -5,11 эВ, аргон 2,2 эВ, кобальт 4,5 эВ, криптон 5,1 эВ, родий 5,7 эВ, ксе- он 6,7 эВ, европий 6,7 эВ, гафний 6,8 эВ (гафний с потенциалом ионизации *8 эВ, относится к изобару осмия, см. кривую таллий 6,9 эВ, торий 6,9 эВ. Кислород (кривая 8) имеет тоже отрицательный потенциал ионизации. Он соответственно равен: кислород -15,76 эВ, хлор -9,8 эВ, железе -4,8 эВ здесь железо, как и кислород, обладает отрицательным потенциалом иониза- ции), бром -3,3 эВ, рутений -3 эВ, йод -2,5 эВ, самарий имеет уже положи- ельный потенциал ионизации и по свойствам приближается к щелочным эле- ментам. Величина потенциала ионизации для самария 4,6 эВ, лютеция 5,1 эВ, эгути 5,6 эВ, актиния 6,1 эВ, (см.кривую 8). Азот имеет еще более отрицательный потенциал ионизации: азот -28,53 эВ, сера -22/ эВ, марганец -16,6 эВ, селен -12,75 эВ, технеций -10 эВ (технеций по химическим свойствам мало отличается от галогенов брома и ода, не случайно признаки технеция спектрографически обнаруживались •менно в этих галогенах (особенно в йоде). У теллура потенциал ионизации следующий: -9,01 эВ, у прометия -4,3 эВ jtot лантаноид оказался галогеном), у иттербия 2,7 эВ (иттербий вышел в щелочные металлы), у золота 4,2 эВ (другие аллотропные модификации золота имеют большой потенциал ионизации, который равен +9,23 эВ), радий 5,4 эВ гм. кривую 9). Здесь мы замечаем, что потенциалы ионизации всех других рядов, вклю- чая 12-й, пересекают нулевую ось. Эти данные представлены на рис. 16.Анали- зируя диаграмму максимальных порогов потенциалов ионизации химических элементов, можно обнаружить и характерные закономерности в их природной структуре. Положительные и большие потенциалы ионизации имеют углерод (графит), фосфор (черный), хром, мышьяк (еще не определен, т.к. он являет- ся изобарой хрома или молибдена), молибден и др., согласно кривой 1 (рис. 16). 3’
Рис. 16. Интерполированные потенциалы ионизации известных и еще неизвестных химических элементов Очевидно это объясняется строением этих атомов. Поскольку потенциа- лы ионизации атомов 1-го ряда мало отличаются друг от друга, то ядра этих элементов являются углеродоподобными. Возможно, согласно приведенным габитусам ядерных кристаллов в указанном ряду элементов черный фосфор, кроме других вариантов может иметь конструкцию карбида лития, например: Р = ЫС2 = Li-£. (19) Франций, расположенный в этом ряду, пока не найден, т.к. он пред- ставляет собой изобар платины или карбид тулия 36
Fr = PtF = PtLi3 = PtCLi = TmC3 = NdCo = SbC6 = MoRh = .. (23) Аналогично синтезируется и максимий (Л/хц4) и садий Мх = PtC§ = PtCrC2 = PiCrLi^ = PtCrMg = PtKr =... (24) Во втором ряду, как и в углеродном, объединены элементы с аналогич- ными физико-химическими свойствами. Действительно, свойства бора не ук- “чдывались в рамки таблицы Д.И.Менделеева, т.к.они были близкими больше к кремнию, чем к алюминию. В диаграмме (рис. 16) потенциалы ионизации приближают бор скорее к кремнию, чем к алюминию. По всей видимости, ядро кремния содержит ядро бора, и он может быть представлен в виде соеди- нения: Si = BF = В2Ве = ВЫ3 = СО. (25) И действительно, соединения BLi3 имеют потенциал ионизации около S 2 эВ, т.е. примерно столько же, сколько у кремния. Соответственно ванадий представляется соединениями: V = SiLi3 = BLif, = B2Al = В3О = B^Li = CaLi = BC3 =... (26) акже представляются и другие элементы в этом ряду. По мере роста номера элементов потенциал ионизации от празеодима снижается, постепенно приближаясь к нулевой оси. После 113 элемента (Yas ) очевидно существует еще и 122, 131, 140, 149, 158 элементы. В бериллиевом ряду элементы имеют бериллиевое начало и каждый из них имеет строение в виде соединения бериллия с предыдущими элементами. Например: Al = BeF = BeLi3 = ВВе2 = ВО. (27) Обращая внимание на изостеры (27), заметим, что кислород и фтор имеют отрицательный потенциал ионизации. Поэтому всякий окисел элемен- тов периодической системы всегда будет иметь меньший потенциал иониза- ции, чем потенциал ионизации самого элемента. Например, углерод имеет 140 эВ, а окись углерода (СО), т.е. изостер кремния всего 82 эВ. Элемент кремния имеет тот же самый потенциал ионизации. Точно также алюминий, представленный в виде изостера, т.е. окисла бора (Во), имеет потенциал ио- низации 48 эВ. Соответственно натрий представлен в виде окисла лития Na = LiO, калий - в виде окисла натрия К = NaO, рубидий в виде окисла меди, а цезий - окисла серебра. 37
Закисленный водород (НО) представляет собой фтор, а закисленный фтор является хлором. В свою очередь закисленный хлор образует марганец Мп = СЮ, а двуокись хлора образует мышьяк и так далее. В диаграмме (рис. 16) сразу можно определить генеалогическую систему образования элементов посредством присоединения кислородных атомов. Из диаграммы видно, что углеродная ветвь имеет большую протяженность, как по ветви присоединения ядер фтора (C,P,Cr,As,Mo и т.д.), так и по ветви присоединения кислорода (С, Si, Ti, Zn, Sr, Pd и т.д.). Причем ветви не пересе- кают нулевую ось, но по мере увеличения номера они постепенно сближают- ся. Ветви бора, бериллия, лития, гелия, водорода, пересекают ось, но с уве- личением номера элемента их потенциалы ионизации также приближаются к нулю. ПЕРИОДИЧНОСТЬ ТАБЛИЦЫ ПОТЕНЦИАЛОВ ИОНИЗАЦИИ точны СП фо Г ввуекэ Диаграмма (рис. 16) фактически является периодическим законом хими- I ческих элементов, который для общей наглядности изображен в таблице 2. В ней приведены 6 рядов нулевой оси (ряды H,He,Li, Be, В, С). Нулевой ряд дейтрона (элемента, образованного соединением протона и мезона, заряд ко-1 торого всегда равен нулю, но обладает положительным и отрицательным по-1 тенциалом ионизации). ] В нулевой ряд вошли Dt,Ne,Ar,Ni,Kr,Pd,Xe,Gd,Hf,Pd,Th,Fm,Gn... I - По-видимому, элементы этого ряда содержат дейтроны и за счет этого отличаются более высокой инертностью. Горизонтальный ряд дейтрона включает галоген фтор и элементы, род- ственные фтору: Ar = Ft; Со = F3; Кг = F4; Rh = Fs ; Хе = F6 и т.д. известные по- ка с положительными потенциалами ионизации. Галогенами может быть вся зигзагообразная последовательность элементов H~l ,F ,Cl,Co,Br,Rh,J ,Eu, Lu,Tl,Ac,Es,Sh, где Co,Rh,Eu,Lu,Tl,Ac,Es,Sh - изостзры. Co временем этот ряд галогена будет открыт полностью. Если мы обра- тим внимание на следующий кислородный ряд: • 7-7 гехнец о-таг Поэтсм КфУЖ] • • дзетно 38
О, Cl, Fe, br, Ru, J, Sm, Lu, Hg, Ac, Cf, Sh, то заметим, что три галогена (Cl,Br,J) имеют на диаграмме (рис. 16) пример- но те же потенциалы ионизации, что и у фтора. Однако, после йода кривая потенциала ионизации пересекает нулевую ось и самарий оказывается уже ще- точным элементом, как и все известные лантаноиды. Но изостеры Fe - CIF; Ru = BrF; Sm = IF и т.д. будут являться сильными окислителями. Если мы обратим внимание на первый и второй ряды диаграммы (рис. 16), то заметим, что в них содержатся все щелочные элементы \H,Na, К, Си, Rb,Ag,Cs,Tb, Та, Bi, Ра, Md,Ws). Щелочными являются и элемен- ты второго ряда, такие, как Ca,Sr, Ba, W,L,Bg, поскольку они имеют такое же строение ядер, как у натрия и меди. Франций и золото выпали из этих рядов. Но они не перестали быть ще- точными. Действительно, если обратить внимание на оксидный ряд, начиная от фосфора (Р,V,Ga,Ag,Cs, Ей, Lu, Au, Fr,Am, Lr,Bb), то золото и франций опускаются до уровня потенциала ионизации щелочных элементов, который даже ниже цезия, европия, лютеция. Таким образом, периодический закон, представленный таблицей 2, имеет более физический смысл, чем таблица Д.И.Менделеева. После кислородного ряда идет ряд азотный: N, S, Мп, Se, Тс, Те, Pm, Yb, Au, Ra, Вк, Ts. Если обратить внимание на строение ядер этого ряда, можно заметить, что все они родственны азоту. Например, линия излучения азота 337 Нм явля- ется линией поглощения для селена, золота, а марганец имеет родственные красящие ионы с железом, кобальтом, никелем и медью по вертикали, и с технецием, прометием и золотом по горизонтали. Причем прометий один из лантаноидов, имеющий после йода наиболее сильные галогенные свойства. Поэтому его, как технеций, трудно отделить от других элементов. Удалось об- наружить спектральные линии нерадиоактивного прометия на вольфрамовом проводе длительно работавшего на очистке йода. Нерадиоактивный технеций также следует искать среди брома, йода, селена, теллура, и других элементов азотного ряда. Технеций (металл) получается в реакции синтеза дейтерия при распаде тригия, когда в качестве растворителя использован порошок молибдена Тритий 39
при своем распаде заставляет молибден перебрасывать водородные атомы н другие ядра по схеме: i => -> +Л/о9462 = + 7с9473_99 + W (28)1 И/ = 2WMo - WNb -WTc = 2- 26,631 - 25,94 - 27,325 = -0,003МэВ = -3 кэВ Энергия распада трития имеет примерно тот же уровень. Технеций гало- ген получают путем отщепления от йода ядра неона в среде дейтерия и трития в электродуговом режиме с образованием микропинчевых электрических разря- дов токами до 200-800 кА. Следующим после азота идет углеродный ряд. Элементам этого ряда мы дали те же названия, что и элементам с положительным потенциалом иониза- ции. Если фосфор, мышьяк и сурьма обладают отрицательным потенциалом ионизации, то тулий с такими свойствами пока не найден. Франций же и нильсборий переходят на сторону элементов с положительным потенциалом ионизации (см.диаграмму рис. 16, кривая 10). Отрицательными потенциалами ионизации обладают элементы и други* рядов. Конечно многие из них неизвестны, но в том и заключается ценность предложенной таблицы, которая идет вместе с диаграммой (рис. 16), что она показывает пути поиска многих новых элементов со свойствами доселе вестными.Таблица же Д.И.Менделеева, давшая вначале толчок к поиску вестных элементов, стала потом мощной преградой в изучении строения ства. В заключение еще заметим, что все галогены кроме астата и фтора неиз- неиз- веще- нахо- дятся в кислородном ряду.Этим объясняются неустойчивые соединения галоге- нов с кислородом. Фтор с кислородом - сильный окислительный фторид ки- слорода OF2, называемый изостером железа, и применяемый для окисления ракетного топлива. Все галогены, кроме фтора, проявляют в соединениях с кислородом по- ложительную степень окисленности и она тем сильнее, чем выше номер эле- мента. Это касается и ртути, актиния, калифорния, шульпиния. Что касается астата, то расположение его в бериллиевых рядах (кривые 3 и 12) указывает для него соответственно следующие потенциалы ионизации: +62 эВ и -9,9 эВ. В первом случае астат подходит к изобару осмия, а во втором случае он гало- ген. Обе стабильные модификации астата пока не найдены, хотя они несо- мненно в природе имеются. 40
омы на (28) :эВ й гало- трития < разря- >яда мы юниза- риалом й же и риалом других JHHOCTE 1то она j неиз- у неиз- [ Bepje- а нахо- галоге- ид ки- сления >м по- р эле- сается ътвает 9,9 эВ. гало- несо- Таблица 2 Е +эН (потенриал ионизании) 41
Таблица 3 Таблица физико-химических свойств элементов С Р Cr As Mo Sb Nd Tm Pt Fr Cm (Ns) Mx 1 6 15 24 33 42 51 60 69 78 87 96 105 114 138 146 148.9 148 148 148 147 146 143 137 127 109 80 140 В Si V Ge Nb Sn Pr Er Ir Rn Am (Ku) Yas 2 5 14 23 32 41 50 59 68 77 86 95 104 113 67 82 92 100 102 102 101 100 98 91 82 70 50 70 Be Al Ti Ga Zr In Ce Ho Os At Pu (Lr) Fd 3 4 13 22 31 40 49 58 67 76 85 94 103 112 40 50 57 62 68 69 69 68 66 61 55 47 35 40 Li Mg Sc Zn Y Cd La Dy Re Po Np (No) Bb 4 3 12 21 30 39 48 57 66 75 84 93 102 111 28 31 35 38 40 41 41 41 39 37 32 29 22 30 Не Na - Ca Cu Sr Ag Ba Tb W Bi U Md Bg 5 2 11 20 29 38 47 56 65 74 83 92 101 110 19 20 21.5 22 22 22 22 22 21 20 19 18 17 20 Н Ne К Ni Rb Pd Cs Gd Ta Pb Pa Fm Ws 6 1 10 19 28 37 46 55 64 73 82 91 100 109 10 10.8 11 11.2 11.5 12 12 12 12 12 12 10 9 10 Dt F Ar Co Kr Rh Xe Eu Hf TI Th Es Gn 7 0 9 18 27 36 45 5« 63 72 81 90 99 108 +-10 -5.11 2.2 4.5 5.1 5.7 6.7 6.7 6 8 6.9 6.9 71 7.2 0 Н О Cl Fe Br Ru I Sm Lu Hg As Sf Sh 8 -1 8 17 26 35 44 53 62 71 80 89 98 107 -15.8 -9.8 -4.8 -3.3 -3 -2.5 4.6 5.1 5.6 6.1 6 5.9 -10 Не N S Mn Se Ts Те Pm Yb Au Ra Bk Ts 9 -2 7 16 25 34 43 52 61 70 79 88 97 106 -28.5 -22.4 -16.6 -12.8 -10 -9 -4.3 2.7 4.2 5.4 5.3 4.5 -20 Li C P Cr As Mo Sb Nd Tm Pt Fr Cm (Ns) 10 -3 6 15 24 33 42 51 60 68 78 87 96 105 -39 -32 -28 -22 -18 -17 -12 -7 1.8 2.7 3.5 2.8 -30 Be В Si V Ge Nb Sn Pr Er Ir Rn Am (Ku) 11 -4 5 14 23 32 41 50 59 68 77 86 95 104 -50 -40.5 -37 -30.5 -28.8 -23 -20 -16 8 1.6 1.4 1.3 -40 В 1 Be Al Ti Ga Zn In Ce Ho Os At Pu (Lr) 12 -5 4 13 22 31 40 49 58 67 76 85 94 103 -59 -52 -41.5 -41 -36 -32 -29 -23 ! 17 8 1.3 1.2 -70 11 IN.’?-' | || О ".ИНН 42
I 11 111 IV V VI VII VIII IX 1 Н 13 -0,48222 0 Dt 1-3 0 H 1 -0,48222 1-3 A (0,3215) He 2 2-6 0,94588 He’ (0,66) 3 Li 3 9 1,94; 1,64 4 Be 4-12 2,504; 1,879 5 В 5 15 3,181;3,159 6 C 6-18 3,029;2,974 N 7 7-21 4,167 N® (2,777) 2 О 8 8-24 4,55 О® (3,048) F 9 9-27 5,6597 F® (4,458) Ne io 10-30 5,1648 Ne" (4,956) 11 Na n-33 7,267;7,265 12 Mg 12-36 6,845;6,709 13 Al 13-39 8,041 ;8,014 14 Si 14-42 7,192;7,019 15 P 15-45 9,938;7,659 16 S 16-48 10,32 3 С1 17 17-51 11,779 О" (7,859) Ar 18 18-54 11,799 Ar® (8,919) 19 19-57 К 12,552 20 Ca 20-60 12,717; 12,635 21 Sc 21-63 13,27,'0,734 22 Ti 22-66 14,32; 14 265 23 V 23-69 14,65; 14,644 24 Cr 24-72 14,335:13,648 25 Mn 25-75 16,21:14,008 4 26 Fe 26-78 15,707; 13,517 27 Co 27-81 18,649;18,388 28 Ni 28-84 19,123; 17,129 29 Cu 29 87 18,986;18,836 30 Zn 30-90 20,07,19,216 31 Ga 31-93 19,724;! 8,25 32 Ge 32-96 19,45; 16,968 33 As 33-99 20,451,18,819 34 Se 34-102 19,856; 17,369 5 35 Вг 35-105 23,436 Kr 36 36-108 23,758;18,176 Kr® (18,176) 37 Rb 37-111 25,182 38 Sr 38 114 26,33;25,308 39 Y 39-117 27,21 ;25,957 Zr 40 40-120 27,506;27,136 Zr® (21,1097) 41 Nb 41-123 25,94;24,197 42 Mo 42-126 26,631;26,313 43 Tc 43-129 28,503;27,325 6 44 Ru 44-132 28,618 45 Rh 45-135 29,718 Pd 46 46-138 30,435;29,461 Pd’ (27,38) 47 Ag 47-141 31,799:30,838 48 Cd 48-144 33,2895;31,3O6 49 In 49-147 31.91;29,786 50 Sn 50-150 31,75 30,341 51 Sb 51-153 34,505;29,355 52 Те 52-156 24,812:24,786 7 53 I 53-159 35,893 Xe 54 54-162 35,066 Xe® (32,767) 55 Cs 55-165 34,991 ;32,384 56 Ba 56-168 26,293;26,155 57 La 57-171 38,047;36,994 58 Ce 58-174 38,315;36,54 59 Pr 59-177 39,65 60 Nd 60-180 39,295 61 Pm 61-183 39,345 8 62 Sm 62-186 38,799 63 Eu 63-189 40,66 64 Gd 64-192 40,422;37,997 65 ТЪ 65-195 43,609 66 Dy 66-198 40,32 67 Ho 67-201 46,124 68 Er 68-204 40,507 69 Tm 69-207 46,196 70 YT) 70-210 45,142 9 71 Lu 71-213 48,493 72 Hf 72-216 43,386 73 Ta 73-219 39,634:39,203 74 W 74-222 43,615;42,861 75 Re 75-225 51,967;49,95 74 Os 74-222 47,5 77 Ir 77-231 43,578 78 Pt 78-234 47,809:41,487 79 Au 79-237 42,28:38,361 10 80 Hg 80-240 38,858 T1 81 81-243 47,1778;44,839 Tl’ (38,78) 82 Pb 82-246 46,462;45,953 83 Bi 83-249 50,924;48,023 84 Po 84-252 51,589;46,052 85 At 85-255 54,3218 Rn 86 86-258 56,008 Rn" (42,216) 87 Fr 87-261 52,98;49,579 88 Ra 88-264 50,185 И 89 Ac 89-267 60,956 90 Th 90-270 56,653 91 Pa 91-273 60,573 92 U 92-276 52,729,51,962 93 Np 93-279 58,118 94 Pu 94-282 62,933 95 Am 95-285 61,586 96 Cm 96-288 64,5 97 Bk 97-291 58,621 12 98 Cf 98-294 63,627 99 Es 99-297 63,33 100 Fm 100-300 65,102 101 Md 101-303 63,969 102 No 102-306 63,154 103 Lr 103-309 69,568 104 Ku 104-312 71,133 105 Ns 105-315 70,388 106 Ts 106-318 71,718 13 107 Sh Ю7-321 108 Gn 108-324 109 Ws 109-327 110 Bg 110-330 111 Bb 111-333 112 Fd 112-336 113 Yas 113-339 114 MX 114-342 115 Wb 115-345
ЕДИНОЕ ВОЛНОВОЕ ПОЛЕ Возвращаясь к вакууму как к пространству, заполненному электронам! и позитронами, можно предполагать, что он является фабрикой кристалл иза ции веществ. Во всяком случае все перечисленные кристаллические образовг ния могут формироваться в вакууме. А это значит, что первоматерия вакуум будет представляться в виде водорода, гелия и других легких элементов. На языке волн все бесконечное пространство, как уже говорилось представляет собой, с одной стороны, хаотическое движение ИЭМ, а с дру гой стороны, волновые колебания в виде трехмерных стоячих волн, получен ных путем суммирования частот, кратных простым числам. Частота колебани! ИЭМ зависит от их размеров. Самые малые ИЭМ имеют самую высокую час тоту колебаний, а ИЭМ большого размера - самую низкую. Но поскольку ве роятность наличия ИЭМ большого размера очень мала, то и амплитуды низ ких частот будут маловероятны. Полная суперпозиция всех частот обеспечит всему вакуумному про странству сгустки пучностей, названными нами электронами и пиэлектрона ми, которые образуют не только вещества, рассмотренные нами ранее, hi всю материю во Вселенной, в том числе и звезды, которые размещаются Пространстве также в виде кристаллов. Иначе быть и не может, т.к. вся Все ленная охвачена единым волновым полем. Следовательно, звезды в Простран стве могут собираться во все виды кристаллических форм, которые отражаю пять Платоновых тел и четыре тела неПлатоновых, но отвечающих принципа! Платонового тела. К ним в частности относятся формы типа рон, хирон, би октон, гранатой. Галактики, таким образом, представляют собой набор звезд, собранны в кристаллы. С волновых позиций все звездное небо представляет собой образ который можно назвать интегральным изображением. А интегральное изобра жение получается из суммы растровых изображений. Здесь полностью приме нима теория волновой оптики. Например, в стереокино с линзовым растром интегральное объемное изображение получается путем суммирования растро вых изображений, т.к. сумма синусоидальных колебаний одной и той же час тоты всегда дает синусоидальное колебание той же частоты, но с большей ам плитудой. Точно также можно говорить, что сумма одинаковых изображений полученных на одной или многих частотах, приводит к образованию суммар 44
- >го изображения на тех же частотах, только большего масштаба. Следова- льно, вся Вселенная является интегральным изображением всей материи, '.к. электроны и позитроны являют собой элементарные волновые представле- ния материи, из которых создано все вещество. Звезды расположены в узлах лсталлической решетки различных кристаллов и в большинстве своем нахо- мтся в пространстве относительно неподвижно. Несколько слов о возможности наблюдения звезд на небе. По предпо- эжению одного из соавторов, звезды на небе нельзя обнаружить оптически- и методами непосредственно. Действительно, сила света от источника убы- вает пропорционально квадрату расстояния. Например, планета Марс распо- зжена от Солнца на расстоянии примерно в два раза дальше, чем планета Земля. Следовательно, сила света на Марсе будет в четыре раза меньше, чем на Земле. Наблюдателю на Марсе Солнце будет казаться красноватым, а с планеты Плутон Солнце вообще не будет видно, т.к. Плутон удален от Солн- ца в 20 раз дальше, чем Земля и сила солнечного света будет почти в 400 раз I (еньше, чем на Земле. Человеческий же глаз способен различать светимости Солнца без оптической техники в диапазоне примерно 80-кратного уменьше- ния. Свечение звезд в принципе не превышает свечения Солнца, а удалены они намного дальше, чем планета Плутон. Поэтому наблюдать звезды оптиче- ки невозможно, даже в самые мощные телескопы. Что же мы видим на небе? Конечно, не звезды. Здесь мы имеем дело с обычной дисперсией, подобной той, которую наблюдаем при просвечивании вещества рентгеновскими луча- ми. Такие рентгенограммы известны специалистам. Просвечиваемое вещество состоит из миллиарда атомов, а на рентгенограмме фиксируется всего каких- то несколько сот ярких точек.Точно также, звезд в пространстве бесчисленное множество, а дисперсия реликтового свечения будет представляться именно такой, какой мы наблюдаем ее на небосводе, По рентгенограмме невозможно оценить структуру вещества. Невозмож- но определить и по изображению звездного неба структуру галактик, хотя по- нятно, что галактики состоят из кристаллических образований. Однако, если воспользоваться волновой оптикой, то о структуре галактик можно получить значительно больше сведений. Действительно, как уже отмечалось, изображение Вселенной представ- ляется в виде интегрального изображения, а всякое интегральное изображение 45
разлагается на растровые изображения. Условно будем считать под растровым изображением части Вселенной атом водорода.Если это предположение верно, то познать нашу Галактику будет возможно путем познания сооружений водо- родных атомов. Водорсдные атомы различны, различны и названные сооруже- ния, представляющие собой сложные атомы и являющиеся прообразом бли- жайшей территории нашей Галактики. Вот почему изучение атомов так важно с точки зрения познания Вселенной. Поэтому предложенная таблица изостеров с одной стороны раскрывает строение вещества, а с другой - позволяет взглянуть в глубины Вселенной. Предложенная система элементов после ее защиты на ученом совете русской академии стала называться "физико-химической таблицей Болотовых" (Болотова Бориса Васильевича, Болотовой Нелли Андреевны, Болотова Мак- сима Борисовича). Первый экземпляр таблицы находится на сохранении в музее академика Н.Д.Зелинского в Москве на ул. Белинского. Если на таблицу 2 обратить вни- мание с позиции ослабления инертности, например, начиная от углерода, то обнаруживаем, что сам по себе углерод (как и графит, и алмаз) обладает наи- вв1сшей инертноствю. Действителвно, углерод не растворяется ни в одной из кислот, включая царскую водку и плавиковую кислоту. Полный потенциал ионизации приближается к 138 эВ. За углеродом по диагонали в таблице нахо- дится кремний (потенциал ионизации составляет порядка 82 эВ), затем идет титан (57 эВ), потом цинк (38 эВ), стронций (22 эВ), палладий (12 эВ), ксенон (6,7 эВ), самарий (4,6 эВ), иттербии (2,7 эВ), платина (1,8 эВ), плутоний (1,3 э/?).В этом ряду инертность как бы прострелила многие нам известные инерт- ные вещества. Теперь о размещении в таблице всевозможных изостеров. Если взять уг- леродный ряд, то заметим, что от углерода до хрома должно размещаться еще 17 элементов (18-м является сам хром). Действительно, углерод по строению напоминает куб, у которого имеется 6 граней (рис. 15,а). Если к кубу присое- динить еще один водородный атом (как это сделано на рис. 15,в), то оказыва- ется, что при таком соединении образуется не азот, у которого будет 14 ну- клонов, а тоже углерод, но с 14 нуклонами и 7 водородными атомами. Такой углерод напоминает мягкий графит Если к углероду (рис. 15,в) присоединить еще один водородный атом на свободную грань, то снова образуется углерод, а не кислород, у которого та- 46
тровым верно, й водо- юруже- >м бли- : важно врывает эй. совете )товых" а Мак- цемика гь вни- лда, то *т Наи- ной из шциал * нахо- м идет ссенон лй (1,3 инерт- ое же число нуклонов. В действительности образуется снова углерод, похожий 1 -а графит, но с еще более мягкой структурой, приближающейся к смолам. Другими словами, дальнейшее присоединение водородных атомов к гра- м куба будет образовывать графитоподобные вещества, включая жидкостные а даже газообразные. Всего оказывается можно образовать от углерода до хрома I" новых изостеров, свойства которых постепенно переходят от графита к » ому. От хрома до молибдена также размещается 17 новых изостеров и так да- е. Всего на ряд может быть получено еще 102 элемента. Всего в этом ряду размещено 108 элементов. Рядов, как видно из таблицы 2, двенадцать. Следова- гельно, только в указанных рядах размещено 1296 элементов. Теперь обратим имание на диагональ таблицы и обнаружим, что между углеродом и крем- -ием промежуток, состоящий из восьми элементов. Получается, что горизон- -ыьных рядов должно быть не 12, а 96. Следовательно, общее количество изостеров в указанной таблице 10368, те.более 10 тысяч, а в таблице элементов Д.И.Менделеева их всего 105.Дру- гими словами, таблица Д.И.Менделеева скрыла от ученого мира в сто раз эольше элементов, чем открыла. Конечно, для предлагаемой таблицы и это не предел, т.к. возможностей у изостеров куда более, чем здесь представлено.'Но । целом таблица даст хорошие основания для практической деятельности в об- асти холодного ядерного синтеза и деления. ПРЕДПОСЫЛКИ К ЯДЕРНЫМ ПРЕВРАЩЕНИЯМ НА МАЛЫХ ЭНЕРГИЯХ чть уг- :я еще оению эисое- ззыва- 14 ну- Такой ом на го та- Ядерной физике в настоящее время уделяется много внимания. Однако, ядерная энергетика ограничивается немногими элементами и, как правило, она заканчивается на уране и плутонии. Уран (235) расщепляется на барий и криптон на уровне энергии около 250 МэВ. Осколки расщепления урана, в том числе и нейтроны, тормозятся, образуя тепловые колебания молекул. Других способов получения тепловой энергии без выбросов нейтронов с высо- кой энергией не найдено. Поэтому в ядерной физике наступил тяжелый кри- зис мировоззрений. Одни считают, что ядерные реакции на малых энергиях невозможны вообще, а другие стоят на ошибочных понятиях. Например, син- 47
тез гелия из дейтерия в принципе невозможен в Токомаке, но все равно идут огромные затраты финансовых и людских ресурсов. Авторы в своей работе не участвуют в спорах физиков. Они к ядерной физике относятся как к очень тонкой науке. Чтобы серьезно заниматься ядер- ной энергетикой надо вначале определиться в терминах. Будем считать реак- цию ядерной, если наблюдаются какие-либо перестройки в ядрах.Авторы ягак- же допускают, что все вещества не обязательно находятся в атомарном со- стоянии. Другими словами, среди атомов могут находиться в свободном со- стоянии и нейтроны, и протоны, и ионы, и электроны. Полагаясь на опреде- ление авторов об ядерном превращении, они обнаружили существование сразу несколько видов ядерных реакций. Действительно, одним таким примером яв- ляется явление поглощения. Хорошо поглощают нейтроны кадмий, бор и другие элементы. При этом поглотимость происходит как на быстрых нейтро- нах, так и на медленных, т.е. на малых энергиях. Эти элементы также погло- щают и протоны. Кадмий и бор при поглощении нейтронов и протонов увели- чивают в своих ядрах число нуклонов до полного превращения самого элемен- та. Ядерные реакции при поглощении нейтронов и протонов совершаются от сотен мегаэлектрон-зольт до их долей. Протоны от ядер отталкиваются за счет кулоновских сил, но если протоны попадают в плотный атомный кри- сталл, то возможно залипание протона и с мезонами ядра. Аналогичная кар- тина происходит и при поглощении электронов. Другим примером ядерных реакций является электронная эмиссия, впервые авторами замеченная в поведении электронных ламп и полупровод- ников [15]. Действительно, авторы заметили, что электронный канал хоть и является проводником электрического тока, но совершенно не подчиняется закону Джоуля. Другими словами, ток по электронному каналу протекает, электронный канал имеет сопротивление, но Джоулевого тепла электронный канал не выделяет. Зато выделяется тепло от анодного электрода при бомбар- дировке электронами. При этом установлено, что если анодный электрод на- сыщен дейтерием, то бомбардировка анода электронами приводит к еще большему его разогреву. В экспериментах было получено почти десятикратное выделение тепловой энергии по сравнению с потреблением. Особенно заметно выделение тепловой энергии в лучевых тетродах при ди натронном эффекте. 48
но идут | Ядерные преобразования наблюдаются на многих примерах. О них мы южем судить по теплоотдаче. Некоторые реакции идут с выделением тепловой щерной | нергии, а некоторые - с потреблением. Возьмем термопару из железа и ни- я ядер- I . едя. Если пропустить через железоникелевый спай постоянный ток, то спай ь реак- I дет либо разогреваться, либо охлаждаться. Обратим внимание на разогрев эы так- I пая. Тепловыделение спая значительно превышает тепловую энергию Джоуле- юм со- I к>го тепла. Этот давно известный факт объясняли принципом действия тепло- ом со- I юго насоса. Тепловой насос, работая на сжатии и разряжении газов, приме- жреде- I цяют в холодильниках. Но тепловой насос в электрических цепях отсутствует, е сразу I - к.тепло не передается электрическим током. Тепловыделение на горячем спае юм яв- I пределяется исключительно уплотнением атомов соединенных металлов. В бор и I -ашем примере железоникелевого спая мы обнаруживаем образование изосте- [ейтро- I кобальта по схеме: погло- I увели- I ^58 + ^56 С°57-55 + С°57-59 + лемен- I Эта реакция идет на сверхмалой вольтовой дуге (в контакте железони- I «.елевого спая действующее напряжение не превышает нескольких долей воль- лаются I та), в которой от катодного электрода к анодному идет поток электронов, а >тся за I навстречу - положительно заряженные протоны водородных атомов. Образую- 4 кри- I ийся кобальт более плотен, чем никель и железо. Поэтому при минусовой я кар- I олярности на железе мы будем наблюдать тепловыделение, а при плюсовой I полярности - охлаждение, т.к. протоны будут перемещаться от железа к нике- лссия, I то по схеме: эовод- I ----х хоть и I м28 + fe26 -> См29 + Л/л25 - W ляется екает, )ННЫЙ 'Мбар- >д на- : еще •атное метно е. Образующиеся медь и марганец более рыхлые, чем никель и железо [16]. Опуская рассмотрение других схем ядерных реакций за счет перемеще- яя протонов водорода, обратим внимание на тэ, что эти ядерные реакции - нейтронного действия, а электронно-протонного. Это дает существенное реимущество в создании управляемых ядерных реакторов. Остановимся на кратком обзоре последующих шагов к открытию элек- ’ронно-протонных ядерных реакторов. Впервые авторы разработали способы • гкорения заряженных частиц и в 1961 году была оформлена соответствующая 1 аявка на изобретение [17]. На основе железоникелевых сплавов был сделан яд открытий. Так, в начале был сформулирован закон магнитной цепи [18]. 4 5 49
Затем были открыты эффекты излучения [19] и цепные реакции в ядерных процессах [20]. В работах [21,22] обосновываются положения ферромагнетизма опять таки на эффектах Пельтье и Зеебека, т.е. на атомарных термоэлементах Положения высказанных законов развиваются в статьях [23,24,25] и заявке на открытие [26]. Большие экспериментальные работы были описаны в [27]. Ре- зультаты пос ледующих исследований были изложены в заявках на изобретение [28,29,30,31]. Затем появились сообщения Флейшмана и Понса [32], позже [33,34,35].При составлении таблицы изостеров использовались справочные ма- териалы [36,37]. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ Экспериментальные исследования проводились на действующей уста- новке (рис. 17). Она представляет собой индукционную печь, работающую с дополнительными безындукционными катушками Wx и W2, равномерно на- мотанных по торообразному каркасу с окнами для ввода внутрь полости тора испытуемых образцов {ИО), размещенных в тугоплавких цирконных или гра- фитовых тиглях (ЦТ). Рис. 17 Экспериментальная установка для проведения ядерных исследований Катушки Wy и W2 имеют одинаковое число витков, но обладают раз- личным сечением провода. Поскольку эти катушки включены встречно, тс общая их индуктивность равна нулю, хотя протекающий через них ток будет 50
ядерных I зличным.Если сечение провода одной из катушек взять равным 0,1 сечения пиетизм.. I другой, то результирующие ампер-витки уменьшатся всего лишь на 10%. Зато тементах 1 еобхсдимые индукционные вихревые токи через испытуемые образцы (ИО) аявке на I иогут сыть получены на частотах до 300 МГц. [27]. Ре- I При испытании индукционного устройства (рис. 17) была обнаружена фетение I гпектрограмма резонансов элементов атомов веществ (ИО). Параметры спек- , позж программ снимались индикатором (И), включенным к обмотке W3, ные ма- I I нанесенной на стержень (СТ), который мог быть выполнен из того же веще- I гва, что и ИО. В общем случае материалом СТ является керн трансформа- I торного железа, индуцируемого в ИО продольный ток по кольцу, который в I отдельных случаях при импульсных токах за счет обмоток катушек И7, и W\ й vr'TQ I доводился до 106 А/мм2. «т у 1 I 0ЩуЮ Поскольку при таких плотностях токов может произойти испарение рно на I Расплава за счет аномального выделения тепловой энергии, то эти плотности I токов задаются в ьиде коротких импульсов (до 0,1 мкс) :ти тора I [ли гра- I Характер спектрограмм изменяется при включении постоянного под- I магничивания по цепи 2 - 2.Для постоянного подмагничивания обмотки и W2 сказываются включенными согласно (последовательно). Постоянное и переменное подмагничивание ИО на высоких частотах I (особенно на частотах резонанса), как было нами замечено, создают, с одной I стороны, мощные электронные прецессии Лармора и спиновые волны, а, с другой стороны, такие’ энергичные колебания водородных атомов и альфа- частиц приводят их к перебросу в те энергетические пространства, в которых они размешаются более плотно. Таким образом, с помощью описываемой экспериментальной установки удалось обнаружить ядерный перестрой веществ, обладающих магнитными и сверхпроводящими свойствами. Изучая характер экспериментов было доказано, что ферромагнетизм и I сверхпроводимость имеют много общего. В них основой является сверхпрово- I димость. Другими словами, ферромагнетик - это сплав сверхпроводящих ве- шии I ществ с обычной проводимостью. Действительно, если обратиться на нулевой ряд табл. 2, то заметим, что в этом ряду размещены элементы, кратные числу )т раз- I 9 (т.е. фтору, среди которых F, Аг, Кг, Хе - газообразны, а также кобальт и ею, то I I остальные металлы). Остановимся пока на кобальте. С одной стороны, его : будет I 51
ядро состоит либо из трех атомов (Ьтора, либо из одного атома фтора и одного - аргона, а, с другой стороны, кобальт, находясь в группе марганца, железа, никеля, меди и других, обладает сильными металлическими свойствами Другими словами, кобальт сочетает одновременно свойства двух состояний веществ: металлизированных газов и металлов. Инертные газы Аг, Кг, Хе, имея малые потенциалы ионизации ЛДуГОМ ~ схек Здесь в Р (меньше, чем Не и Ne, а также ряда щелочных элементов), делает их силь- ными окислителями, например XeF%, ХеО4, XeOF^. Аналогичными свойст- вами обладает и кобальт, который имеет те же соединения, что и благородные газы KrF2, XeF2, KrF4, XeF4, RnF4, CoF2, CoF4, CoF6,CoO4, Co F&, CoOF6. Но главное здесь заключено в том, что кобальт во взаимодействии с другими элементами образует сверхпроводящие домены. Хотя и сам кобальт в рассматриваемом устройстве претерпевает ядерные превращения. Действитель- но, при плотностях импульсных токов через кобальтовый расплав (около 107 А/мм2) и длительности индукционных импульсов (до 0,1 мкс) он превращает- ся в железо и никель под действием слабого фона нейтронов. Частота следова- ния импульсов ограничивалась средней температурой ванны, которая поддер- живалась на уровне 2500°С.Через десять часов работы реактора были сняты новые спектрограммы и сравнены с исходными. У кобальта до подачи токов были обнаружены спектрографом ИСП-22/28 линии 0 0 0 0 0 0 2407,ЗА, 2411,6Л, 2424,9А. 2589,7Л, 3044,0Л, 3405,1Л, 0 0 0 0 3412,3Л, 3449.4Л, 3453,5Л, 2414,5Л. о После подачи тока частота 2589,7 Л сместилась на участок линии 0 0 о 2599,39 Л. Частота 3044,0 Л сместилась на участок 3020,64 Л. Все они при- тонами эованиь i в р И грог iHHf толщин р< ПГТЬ ВЫ( *«), ТО ственно pear | ттаелых тока «за з не ЕГЬЮ до Кр • гый у с: гдчес аорошую шкаюцц По о 0 I — лТИЯ б' надлежат железу, а около частоты 3044,0 Л появилась частота 3050,8 Л, I о о около же частоты 3412,3 Л появилась частота 3414,77 Л и новая частота I п I Взр 2943,9 Л .Все они принадлежат никелю. ~ л В * т °бр Эти данные свидетельствуют о том, что спарованные атомы кобальта г- г- ЖПИИ 1 преобразуются путем перебросов ядер водорода от одного атома кобальта к I 52
другому. В результате указанной реакции образуются атомы железа и никеля по схеме: + С°У> = Fe*-w + NiM-62 + И’. (29) Здесь w = 2WC„ - IVFe - = 2 18,649 - 15,707 -19,123 « 2,5МэВ. Реакция хорошо идет при небольшом облучении нейтронами или про- тонами. Они способствуют возникновению мощных цепных процессов и обра- зованию дополнительных нейтронов. Несмотря на малую энергию участвую- щих в реакции нейтронов, необходимо, с одной стороны, ставить отражатели нейтронов (например, циркониевые), а с другой - необходимо от них просто экранироваться. В опытной установке нами использовались бронзовые кольца .олщиной до 100 мм. Реакция (29) обратима, и, если через расплав железа и никеля пропус- тить высокоплотные импульсы тока (до 104 7 А/мм2, длительностью около 0,1 кс), то в спектрограмме железа и никеля появляются частоты кобальта. Есте- дъенно, обратная реакция идет с поглощением энергии. Аналогичная ядер- .ая реакция идет и в боразоне B^N^- Действительно, если боразон насытить яжелыми атомами водорода (дейтерием или тритием) и кроме постоянного тока «загоняющие» водородные ионы в кристаллическую решетку азида бора через него надо пропускать короткие импульсы тока (до 0,1 мкс) с плотно- стью до 106 А/мм2. Кроме того, для разжигания ядерной реакции необходимо подводить алый уровень посторонних нейтронов. Естественно, боразон должен иметь критическую массу, быть окруженным циркониевыми отражателями и иметь эрошую защиту обслуживающего персонала от облучения нейтронами, воз- дающими в естественном ядерном процессе. Под действием импульсных токов и возбужденных нейтронов атомы ’рития будут делиться на фрагменты (2 нейтрона, 1 протон, 1 электрон). J//T => 2л° + р + е. (30) Взрывной процесс трития может привести к перебору одного водород- ого атома или его протона либо от ядра бора, либо от ядра азота. При этом могут образовываться как атомы углерода, так и атомы бериллия и кислорода, "акции идут, очевидно, по схемам: + ^15 = ^8-10 + ^6-18 + W1 (31) 53
+ «и = 2C,62-i4 + и-2- <32, j • ™я w, = W, + WN - - Wo = 3,181 + 4,167 - 2,504 - 4,55 = 0,294 МэВ - I. w2 = WN + WB-2WC = 3,181 + 4,167-f2-3,029> = 1,29 МэВ. I. ия).| Обе реакции идут с выделением энергии. Если же графит насытить дей-И ' - •’ со с терием и тритием и через него пропускать упомянутые выше импульсные токи - хрох то ядерная реакция (30) частично может идти в обратном направлении. В [9 указывалось, что железоникелевые термоэлементы имеют наилучшие термо- электрические свойства. Это и понятно, т.к. они объясняются псевдоядерным! I процессами преобразования железа и никеля в кобальт. Другими словами, мь| имеем дело с ядерным термо-ЭДС-эффектом, характеризующим взаимосвязи элементов ядер и токов. Ферромагнетизм возникает на основе ядерных перестроек, при которьпИ Та возникают сверхпроводящие доменные структуры. Поскольку кобальт являете I примером преобразований и имеет довольно простую ядерную конструкцию,! то определим возможные границы таких ядерных преобразований и установим! молекулярный или ядерный компонент сверхпроводящего вещества. Замечено,! что кобальт в сплавах с платиной или самарием CosSm обладает большим! I < «.оот магнитными энергиями (произведение ВН). Сильные магнитные свойства об-! наружены и в других сплавах, которые после сплавления ингредиентов охлаж-1 дались в сильных магнитных полях. В связи с тем, что при формировании! Зд ферромагнитного вещества происходят ядерные преобразования, приведем не-1 которые экспериментальные данные. Был изготовлен сплав викаллоя из хорошо очищенных от примесей 51% Со, 11% V, 37% Fe. После сплавления с опытного образца была снята спек- трограмма. Кроме линий кобальта, ванадия и железа были обнаружены линии! оо о хрома 2986,47А, 2905,5А (рядом с линией кобальта 3044,0А).Линия ва- 0 0 о надия 2682,9Л и 2683,1 Л сместилась на участок 2663,Л, характерный для о хрома. Причем линия хрома 2686,57 Л образовалась из линии железа о 2990,4 Л. Появились новые частоты хрома, такие как: 0 0 0 0 2843,25 л, 2860,9 Л, 2849,8 Л, 2835,6 Л. Были обнаружены также частоты -а m - энер — • KOV J чых та Вво.т О 0,4% ВОДЯШИ1 к.-ии € 54
(32’- 4 МэВ эВ. ^ить де. ные ток» нии. В[ ie терм. 1дерным«' вами, м 1ИМОСВЯ которые являете рукцию ?танови» 3 мечено. эльшим; ства об- в охлаж- ровани» дем не- сей 51% га спек- >1 линии [ния ва- ГЫЙ для желез как вастоть1 или ремния и магния. Однако хром в чистом виде, как кремний и магний, отде- чию не поддавался. Было замечено, что кобальт при отщеплении от него водородного атома евращался не в чистое железо, а в кластер (соединение кремния и иона ия). Мы его назвали изостером железа, т.к. спектральные его линии сов- 1и со спектральными линиями железа, магния и кремния. При наличии ио- хрома кластеры железа легко преобразуются в кластеры криптона (или гера криптона) по схеме: Л36 = О24 + Mg12 + w. (33) Но, поскольку сам образованный хром является кластером иона и атома гния, кластер двойного криптона образуется из 3-х кластеров хрома. (34) Таким образом, сверхпроводящим элементом является не что иное, как мастер криптона, у которого газовая компонента металлизирована 1 О, F, Ar, Кг, Хе, Rn). В этой связи сплав викаллоя можно выразить фор- м» 1ьным соответствием: го соответствует: С°5,1 + К1,1 + ^3,7 = Kr7,2 + W’ Ъ\Со11 + ПК,2,3 + 37/^ = + 26н° (35) (36) Здесь 26 нейтронов разместятся среди кластеров криптона так, что при оглавлении викаллоя выделение нейтронов будет ничтожно малым. В связи с Q Z' гем, что кластеры криптона Js7% более плотны, чем в отдельности Со, V, Fe, го энергия w будет положительной. Сверхпроводимость кластеров криптона при комнатной температуре определяется по гигантскому диамагнетизму от- дельных доменов, замешанных с парамагнитными доменами железа и кобаль- та Ввольфрамовом магните (Яс = 5200 А / м, В = 1,05 7л) кобальта содержит- п 0,4%, вольфрама 6%, железа 93,6%. Поскольку и в таком магните сверхпро- чящие домены образованы криптоновыми кластерами, то их расчет в соеди- нии будет: <4,4 + + Ге93 6 = Kr79fi + w (37)
4(Cog) + бОИ7^ + 936Fe$ = 399(л73Л + 1112л° + w. (ЗЯ Здесь нейтроны разместятся среди кластеров криптона. Получаем I сплав имеет гексагональную структуру (кристаллическую). СледовательнЛ строительство гексаэдра идет от зародыша кобальта, окруженного пять I вольфрамовыми атомами по первому слою и четырнадцатью вольфрамовыкЛ атомами по второму (см. магические числа табл. 1). Очевидно, на девятом слоев из которых семь занимают атомы железа, рост элементарного кристалл * кластера - заканчивается. Тогда из таблицы 1 мы замечаем, что на девято * слое всего задействовано: один атом кобальта, 19 вольфрама и 265 атомов же-1 леза. Следовательно, формула (38) правильно должна быть записана так: 4(Co52<Q + 76Ж/Й + 1060Fe52f = 458^) + 300и° + w (3 J или Cog + 19^ + 265Fef = 229/sjJ + 75п° + w. (Ф I Следовательно, процентный состав сплава викаллоя должен быть: Со -0,35%, Ж-6,66%, Fe-92,99%. И действительно, эта малая по-1 правка усиливает энергию магнитного поля почти в два раза. Теперь несколько слов о сверхпроводимости кластеров. Газы, как из! вестно, не электропроводны, но при пробое они становятся электропровод-1 ными. Причем чем выше степень сжатия газа, тем электропроводность канал I пробоя выше. Если газ находился в жидком состоянии, то электропроводное? J канала пробоя увеличивается в сотни тысяч раз. Естественно, металлизация га-1 за делает его вообще сверхпроводным. Теперь, если обратиться к платине, т ' она в ядерных реакциях с кобальтом будет также образовывать кристалличе-1 ские кластеры (соединения хрома и газа ксенона). Pt78 = Сг24 +Хе54. (411 Кластерными свойствами обладают почти все лантоиды, включая и сам лантан.Действительно, например, для лантана мы имеем кластер La57 = Js57 = Lr + Хе54. (42) Если обратить внимание на сплав Sm Со5, то он преобразуется вначале в кластерное соединение LaNi$, а затем в кластерное соединение Ni^XeLi по схеме: SmCos => Smb2 + 5Со27 = La57 + 57V/ + w => LiXeNis. (43) 56
(38 учаемый ггельно, » пятые мовыми >м слое, 1сталла- цевятом иов же- (39) (40)1 ая по- :ак из- ровод- канала •дность I 1ия га- не, то лличе- (41) I и сам (42) I гачале Li по (43) Поскольку и сам никель представляется соединением неона и аргона Vz = NeAr, то в конечном счете сплав SmCo5 представится кластером LiXeNe5Ars. Но Хе = ЗЛг18, тогда SmCo5 = LiNe5Ar%. Самарий - кобальтовый сплав - имеет гексагональную кристаллическую . груктуру. Зародышем сверхпроводящего кластера, как показывает предыдущее преобразование, является литий. Он в гексаэдре зажат пятью атомами неона и □семью аргона (магическое число 14, соответствующее числу атомов в кри- галле кластера подходит только гексаэдральными и пирамидальными пирамин-4) кристаллами). Поскольку кластер развивается от ядра металла ли- тия, то, очевидно, кристаллическая структура сверхпроводящего кластера SmCo5 имеет либо гексагональный, либо пирамидальный габитус. Проявление ферромагнетизма мы всегда обнаруживаем с образованием тастеров металлов и инертных газов. Только газы здесь даются в виде ядерных соединений ядер других плотных элементов, например, хрома, который пред- ставляется в виде: Cr24 = 6Ве4 = ЗО8 = Лг'8С6; (44) (Сг24)з = (&“). (45) Проанализируем это утверждение на примере сплава CdSe : no^Cd^2 + = 4?1409-111 + ^77-79 + W1 “ ^108-114 + ^Г72-84 + W2‘ (46) Здесь = WCd + WSe - WPd - WKr = 33,29 + 19,856 - 31,799 - 23,436 = 2,1 МэВ; w2 = WCd + WSe - WPd - WKr = 33,29 + 19,856 - 30,435 - 18,176 = 4,5 МэВ. В реакции (46) образуемый криптон не выделяется в виде газа, а представляет собой металлическую модификацию криптона. Палладий также представляется в виде соединения инертных газов (Pd - NeKr = NeAr2 = NiAr = CrTi). Поэтому и селен и кадмий могут служить основой для создания ферромагнит- ных сплавов. Например, в известном ферромагнетике HgCrSe4 реакция обме- на альфа-частицами идет между ртутью и селеном по схеме: /Г = Я/iS + 4&83,6 + W. (47) Но гафний дробится на Hfn = Хе54 + Лг18 = Аг36 + 2Лг18 = 4Лг18. (48) 57
Следовательно, в среде хрома будут образовываться кластеры на основ е хрома, который сам является карбидом аргона (44). Заметим, что проблема | кластерных соединений посвящено много исследований (см., например, [38] I Однако, изучение кластеров в расплавах на псевдоядерном уровне еще не пс I лу 1ило своего разрешения. Какой бы не был получен новый ферромагнетик, пусть даже и без при-И менения 'железа, никеля, кобальта и гадолиния, все равно мы обнаруживаем^ кластеры инертных газов и ионов элементов периодической системы (как поа I вило, металлов и в расплавах). Для примера рассмотрим ферромагнетики, по I лученные в сплавах: EuS, PbMnkOw, Сг2О^. Первое соединение EuS ил I Eu2S2 легко преобразуется в сульфиды самария и гадолиния по схеме: j2Eu'is'i ЕибГ"'~^ + Ем63 + S]6 = Sm62 + Gd64 + S]6 + w. (49 I Гадолиний ферромагнитен, т.к. составляет кластерное соединение инертны I газов: I Gd = NeXe = NeArKr = NeAr3 (50 I Второе соединение образует инертные газы за счет перебросов водород I ных атомов и альфа-частиц от ядра свинца. Примерная реакция идет по схеме: I ^Рб82'6"’1’3' + 6 Мп25 + ЮО8 = Ba56 + 6 Ее26 + 1ОМ?10 + w -> 10а-->(51)| Барий, как и щелочные элементы стронций или кальций, делится н I соединения: I Ba - SrAr = СаКг = НеХе. (52 Третье соединение Сг2О3 = 2Кг уже само является кластером самогоI криптона. По-видимому, антиферромагнетизм соединения Сг2О3 этим и ха-1 рактеризуется. Анализируя реакции, в которых образованы кристаллические кластерь I на инертных металлизированных газах, можно заметить, что несмотря на об I разование газового (пусть металлического) компонента, вещества приобрета-1 ют сверхпроводимость - свойство вроде бы отсутствующее при обычных темпе-И ратурах. Сверхпроводимость не является феноменом только низких температур. I сверхпроводимость существует при всякой температуре. Только это явление за-И маскировано явлением обычной электропроводимости. Вещества (например. I инертные газы) обладают двумя законами электропроводимости: допробойная электропроводимость (ДПЭ); 58
а основе юблемам ер, [38 е не по- без при- уживаеь <ак пра- 1КИ, по- uS или V. (49) чертных (50)1 эдород- схеме: ->(51) itch на I , (52)1 самого I г и ха- I астеры на об- I •брета- гемпе- ратур, [ие за- >имер, послспробойная электропроводимость (ППЭ). Как известно, эти проводимости оазнятся на 6-10 порядков. Причем с иближением к металлизации вещества ППЭ приобретают сверхпроводимость это не является чем-то новым, а ведь характеристики ДПЭ и ППЭ имеются b только у газов. Они в частности имеются у всех жидкостей (воды, керосина, спирта и т.д.), у всех изоляторов (смолы, фарфора, стекла, керамики), у по- •проводников (Si,Ge,GaSb,JnAS,JnSb и т.д.), у окислов, сульфидов, га- идных соединений, солей и т.п. Самое интересное, что ППЭ обнаружен и у еталлов (например, у олова, ртути, свинца, цинка, палладия, гафния). Кластерные соединения металлов и инертных металлизированных газов, с одной стороны, ведут себя как газовые элементы, а, с другой, - как сверх- гюводники. Металлизированный газовый сверхпроводник криптона мы назва- ,4 камероном (сокращенное от фамилии голладского ученого Камерлинга О 36 Онесса) и обозначается такой элемент Кг (маленький кружочек над знаком Кг обозначает имя Онесс). Предполагаем, что камерон имеет октаэдральный габитус и представляется четырьмя атомами фтора и двумя атомами дейтрона. Камерон химически инертен, однако, потенциалы ионизации камерона сов- падают с потенциалами ионизации дейтрона (около ±12 эВ). Если камерон находится в сплаве с аналогичными оксаэдральными кластерами из щелочных металлов (Dt2Li^, Dt2Na$, Dt2K$,Dt2Cu^,Dt2Rb$, Dt2Ag4 и т.д.), то будут образовываться кубические сверхпроводящие кластеры Таким образом обна- руживаем, что октаэдральные кластеры из камеронов и металлических октаэд- ральных кластеров щелочных элементов обеспечивают плотное соединение их друг с другом, образуя какое угодно протяженное соединение. Здесь также уместно заметить, что кластеры мсталл-газ не только харак- теризуют ферромагнетизм, сверхпроводимость, но и вообще всякие виды по- тупроводимости и управляемые проводимости. Действительно, если, напри- мер, медь насытить дейтерием и частично тритием и пропустить через нее ток (плотностью до 2 106Д/лш2 и длительностью около 0,1-1 мкс), то тргтий и частично дейтерий начнут дробиться на фрагменты, если имеется небольшой поджигающий нейтронный фон. Р результате этих реакций от ядер меди будут отрываться водородные атомы, которые, залипая на других ядрах, буду" обра- зовывать никель и цинк по схеме: 59
,^Си^ + Си™ =Ni2^++w- Здесь w = 2WCu - WNi - V/Zn = 2 • 18,986 - 17,129 - 20,07 = 0,733 МэВ. Е?ли же медь представлена в виде окисла Си2О, то может образоваться кла стер NijNe по схеме: _> /7 '1 -1 > / 2СиЦ + Of6 = 2NilQ_62 + №18-22 + (54 В данном случае кластер никель-неон обладает различной пробивно! проводимостью, зависящей от направления ЭДС. Здесь полная аналогия разрядной схемой с игольчато-плоскими электродами. Поэтому, если атом: кислорода ориентированы по отношению к электродам меди и инертному i кислороду веществу, то будет реализован элементарный выпрямитель или би полярный сверхпроводник. Купруксные выпрямители - это первые биполярные сверхпроводники ставшие основой современной высокотемпературной сверхпроводимости. По няв физический смысл биполярного кластера металл-газ в роли сверхпровод ника, можно предполагать, что аналогичная биполярная сверхпроводимош присуща всем оксидам, образованным в ориентации сверхпроводника металл оксид. Точно так же будет справедливо и в кластерах металл-сера, металл селен, металл-теллур, металл-иттербий и т.д. Но, если обратиться к окислите лям ряда кислорода, то кроме кислорода, серы, селена и теллура, к ним от носятся согласно таблице 2 еще и железо (например, соединения Fe3C, Fe3Zn характеризуют железо в качестве окислителя) рутений, самарии иттербий, ртуть, радий, калифорний. Здесь мы еще раз замечаем роль железа в образовании биполярнь сверхпроводников, как роль самария выше описанного. Что же касается крем ния и германия, то они ведут себя подобно кластерам металл-газ и также об ладают биполярной пробивной проводимостью. Высокотемпературная сверхпроводимость при температуре жидкого азота в германиевых полупроводниках авторами получена еще в 1960 году [15] Сущность полупроводниковой сверхпроводимости основана на пространствен ном разделении атомарных электродов (например, индия и фосфора) Индий просто впаивается в германий, а фосфор вводят в качестве примеси. Посколь ку сам германий является кластером Ge = SiAr = BFAr = Со В = Н2№3 тс 60
(53) В. ся кла- (54) бивной огня с атомы кому к :ли би- оники, ги. По- ровод- имссть теталл- [сталл- слите- им от- [нения парий, [ярных крем- ле об- > азота У [15]. втвен- 4ндий жоль- е3, то робивная проводимость будет образована между общим телом германия и ин- лием, как между облаком и громоотводом, естественно, в полупроводниках юлярность проводимости будет иметь огромное значение. При этом ядерный характер перебросов водородных атомов очевидно происходит по схеме: я°= + = 2 1141 + ^74-78 = ^1988-114 + +^14068-110 + -^*78-82 + (55) Частично водородные атомы от ядер индия перебрасываются на атомы .сфера, который обычно вводят в германий.Тогда для одной полярности то- реакция пойдет по схеме: /=> /„49 р!5 _ zij48->a-- с 16 _ рл4б , w . + Г31 - сИ12-114 d32-34 + - r“108-110 + Лг36-38 + w2> (56) I + Pnll5 = ^28-30 + ^Инб-Пв + w3- ( (57) Эти две реакции показывают, что трансляция водородных атомов асим- етрична. Также асимметрична и электропроводность системы (Jn- Р) в среде рмания. Поскольку германий, как и кремний, имеет оксаэдральные кристал- L., то сверхпроводящие кластеры в них также могут иметь место. Аналогичная имметрия в электропроводности наблюдается и в селеновых выпрямителях, «огда за счет трансляции водородных атомов или альфа-частиц образуются юлярные кластеры. Вентильные свойства кластеров металл-газ или металл-неметалл -апример, сульфид свинца) приводит к формированию кластерных слоев ютвительно, в том же селеновом выпрямителе формирование вентильных йств происходит под действием токов и не быстро, а постепенно, как при ектролизе, пока все водородные атомы и альфа-частицы не займут свой юй над поверхностью селена. Такое же формирование может происходить и I ва ядерном уровне, когда с электрическими токами на ядра действуют низко- I скоростные нейтроны (например, фрагменты распада дейтерия и трития). Яв- 1Ие токового формирования кластеров металл-газ е слоистых металлах явля- я одним из важнейших явлений в псевдоядерной энергетике. Однако, если учесть энергетический характер вентильного свойства, то симметричное выделение энергии может исчерпать ядерный ресурс и вен- | т >ные свойства постепенно могут ослабнуть. Например, сульфид свинца 61
под действием токов и нейтронов преобразуется в кластерное соединение рту- ти и аргона по схеме: 0^РЬ^2И'~^ + 516 = Hg™ + Лг18 + w. (58) Здесь энергия W выделяется в виде фотонов. Если используются вентильные элементы из арсенида галлия или индия, а также сурьмянида галлия или индия, то оказывается водородное упорядочи- вание в них приводит к излучению фотонов в видимой области спектра. Реак- ции соответственно здесь идут по схемам: (;'^Av33 >/7' + (7я31 = 2(7е32 +Wj (59) + ^33 = cj48 + 5е34 + w2 (60) J^Sb5^"'^ + Ga3i = Snx + Ge32 + w3 (61) rSb^H'~^ + Jn49 = 2Sn50 + w4 (62) Естественно, водородные атомы можно направлять и з обратном поряд- ке, потому как они в большой степени зависят от направления тока, а не ин- тенсивности нейтронного возбуждения. Здесь уместно вспомнить, что анало- гичные процессы совершаются при намагничивании магнитно-жестких Фер- ромагнетиков по идеальной кривой. Как известно, на идеальную кривую на- магничивания можно перейти, если на большие всплески переменного поля будет наложено хоть и на несколько порядков меньшее постоянное поле. Со- временные способы магнитной записи используют идеальную кривую намаг- ничивания. Псевдоядерные реакции основаны на совместном действии относитель- но энергетически слабых постоянных токов (до 106-7 Л/мм2), действующих од- новременно с ударными явлениями нейтронов, энергия которых на несколько порядков больше. В этом и заложен смысл направленного движения водород- ных атомов по идеальным кривым. При формировании магнитов и сверхпроводников предпочитают класте- ры металл-газ, например, окись бария (ВаО), из него спекают сильные маг- ниты, в которых кластерное соединение ВаО преобразуется в XeNe по схе- ме: + < = Хе^ + Ne'£ + w . (63) 62
ние рту- (58) Здесь и ксенон и неон являются металлами. Поэтому, если в расплав ВаО ввести какой-либо металл, то можно обнаружить кластеры металл-газ, о»'задающие сверхпроводящими свойствами. Энергия W здесь выделяется в I иде фотонов и электронов, т к плотность образуемых кластеров весьма вели- [ индия, рядочи- >а. Реак са. При изготовлении магнитотвердых ферритов обычно используют соеди- ение Ba{NO^Fe2Oy и смешивают по формуле BaOFe/O^. При этом коэр- шная сила (Нс) получается около 960 А/см, индукция В - 1,023 7л, точ- (59) (60) (61) (62) поряд- не ин- анало- 4 к фер- 1ую на- о поля ле. Со намаг- ситель- цих од- колько щород- класте- ie маг- то схе- (63) Bl Кюри ОК°С « 405 - 450°С. Фактически сверхпроводящие домены ластеры) могут существовать до 450°С. Другие ферриты на основе формулы feFe2O4 (например, MnFe2O^ - марганцевый феррит, NiFe2O4 - никеле- й феррит, FeFe2OA или Fe^O^ - магнетит) имеют меньшую точку Кюри и • -еньшую коэрцитивную силу (Нс - 0,32 - 4,8 А / см, Bs = 0,04 - 0,5 7л, Вг = 0,02-0,3 7л), если в качестве Me берут цинк, марганец или литий. В металлических сплавах (например, альниси 33% Ni, 13-14% Al, 1% й', остальное - Fe, Нс= 517,5 А / см, Вг =0,4 7л; альнико 17-18% Ni, 10% Al, 12% Со, 6% Си, остальное - Fe, Нс =400 А/см, Вг =0,74 7л, магни- 11-15% Ni, 8-10% Al, 20-25% Со, остальное Fe, Нс = 480 - 560 А / см, Вг = 1,2 -1,35 7л). Стойкость сверхпроводящих класте- ров особенно велика из-за применения в качестве окислителя железа, т.к. оно аходится в том же ряду, где и кислород (см. табл. 2). Естественно, другие элементы этого ряда, а именно рутений Ru^, са- арий Вт62, ртуть Hg^, калифорний Cf98 еще сильнее позволяют получать .верхпроводящие кластеры как для создания сверхсильных постоянных магни- эв, так и для создания сверхстойких сверхпроводников. Точка Кюри железа ивна 770°С, кобальта 1120°С, никеля 358°С. Однако смеси этих и других спла- з сильно могут изменить точку Кюри. Например, если в железо ввести 30% никеля, то температура Кюри с 770°С падает до 100°С. Вместе с этим умень- _1ается и температура плавления сплава почти в два раза. Введение в железо до -,5% Si увеличивает магнитную проницаемость в четыре раза (с 5,5 до 28 н /м). Кремний также снижает температуру расплава Fe + Si и существенно 63
его смягчает, т.к. наблюдается переброс водородного атома от ядер железа кремнию по схеме: '=> Fe26""'1’3 + 5?28 - МпЦ_^ + /29-31 + W (64 Марганец сам по себе, как и азот, легко поддается ядерным преобразо ваниям. Так, например, под действием ослабленных нейтронов и токов марга нец может делиться на хром и железо по схеме: ^Мп25 ' 3 + Мп25 = Ст24 + Fe26 + vv. (65 Здесь w = 2WMn - WCr - WFe = 2 16,21 -14,335 -15,707 = 2,378 МэВ. (66 Никель с хромом также обменивается водородными атомами, как i альфа-частицами, например: о^-^58 + = 27^54-56 + w • (67 Здесь w = Ж№- + WCr - 2WFe = 19,123 +14,335 - 2 • 15,707 = 2,044 МэВ .(68) Экспериментально доказано, что нихромовая проволока при той же затратно- электрической мощности в аномальном режиме ее разогрева выделяет тепло вой энергии больше, чем чистое железо. Особенно электротоковый перестрой характерен в окиси циркония. Например, окись циркония при комнатной температуре имеет моноклинную структуру, выше 1250°С изменяет ее на тет рагональную. При температуре около 1900°Сона превращается в гексагональ ную, а при 2300°С - в кубическую. Это и понятно: здесь мы имеем дело с обычным переформированием кластеров за счет перебросов водородных ато мов по схеме: 0/^Zr40-2- + 2О8 = Kr^2a- + 2№?10 + Wj = Ge32 + 2Mg12 + w2 = (69) = 7VZ28 + 25714 + из Образуемые никель и кремний действительно имеют кубическую струк туру и появляются при температуре выше 2300°С. Окись циркония образует также металлизированные А?36 и Ne10, которые с металлами (например, с медью, серебром, золотом) могут образовать сверхпроводящие кластеры. Дна логичные реакции наблюдаем и в окиси алюминия Л/2О3.Так, частности недавно была обнаружена сверхпроводящая фарфоровая керамика. Это дает 64
елеза к (64) эбразо- марга- (65) ?. (66) как и (67) Я. (68) эатной тепло- естрой {атной ia тет- ональ- 1ело с х ато- основание к пониманию роли алюминия при формировании сильных магни- ов (например, альнико). Теоретически предсказанное и экспериментально установленное явление псевдоядерного преобразования ферромагнитных веществ внесло коренные изменения в существующее представление о природе и свойствах твердых тел при прохождении через них больших индукционных токов. Открытие сие пред- гавляет собой крупный вклад в современную физию,' твердого тела. Оно по- гужило началом интенсивных исследований нового направления в физике -в физике ядерных реакций холодного синтеза. Дальнейшее исследование явлений и поиск реакций холодного синтеза согласно предсказаниям теории, и это возможно, например, для легких при- месей (водорода, лития, бора, азота, кислорода, фтора, натрия, алюминия, фосфора и пр.) открывает широкую перспективу результатов исследований лля решения задач практического характера. Прикладное значение открытия в том, что на его основе возможно создание принципиально новых способов получения ферромагнитных веществ, сверхпроводников, источников ядерной энергии и веществ. (69) струк- разует iep, с Ана- юсти, » дает 5
Глоссарий Кластер - Ядерное кристаллическое образование из элементарных ядерных частиц (протонов, нейтронов, мезонов и т.п .). Дейтрон - Наипростейшая ядерная молекула, образованная *Гос соединением друг с другом протона и мезона, или 1 Пос нейтрона с нейтроном. Габитус - Форма ядерных частиц, образованных в виде кристаллов. _ ко 4 Эе Магическое чео число - Число ядерных элементов (положительных и ’ Эле отрицательных электронов), содержащееся в ядерных | iMai частицах. Тетрон - Ядерная частица тетраэдрального габитуса. Гра чая Гексон - Ядерная частица гексаэдральбного габитуса. Кубон 4 М- м (ромбон) - Ядерная частица кубического (ромбического) габитуса. Ма< Октон - Ядерная частица октаэдрального габитуса. •1 Кл: Демон - Ядерная частица октаэдрального габитуса, содержащая 1' 19 электронов и позитронов. ло Додекон - Ядерная частица додекаэдрального габитуса. - По Чертой - Ядерная частица додекаэдрального габитуса, содержащая 13 ато электронов и позитронов. ' |По Икосон - Ядерная частица икосаэдрального габитуса. 5е< Рон - Ядерная частица ромбододекаэдрального габитуса. Ко Хирон - Ядерная частица из двенадцати треугольных граней вес Лиоктон - Ядерная частица, содержащая в два раза больше П< граней, чем октаэдр. СТ] Гранатой - Ядерная частица гранатоидального габитуса. S >п< Изостер - Атом, образованный путем ядерного преобразования хими- 1 М ческого или ковалентного соединения других, более простых 1 :э м атомов, сходного по некоторым параметрам с истинными 1 т атомами. 11 м то Электрон - Стоячая волновая пучность, образованная за счет 22 М ТР интерференции трехмерных колебаний эфира. 13 р Пи-электрон - Позитрон, имеющий стоячую пучность в пространстве вре- мени, отличающийся на 180°. 66
Физические величины № Наименование Обозначение Ед. изм. Значение 1 Постоянная Планка h Дж с 6,62618 10 34 2 Постоянная Планка h Джс 1,05459 10 34 3 Скорость света в вакууме С м/с 2,99792 108 4 Элементарный электри- ческий заряд г Кл 1,60219 10 19 5 Электрическая постоян ная Ф/м 8,85419 10-12 6 Магнитная постоянная А =—1~ Гн/м 1,25664-IO’6 7 Гравитационная постоян- ная G нм2/кг2 6,672 1011 8 Атомная единица массы ти кг 1,66057 10’27 9 Масса покоя электрона те или т кг 9,109953 10’31 10 Масса покоя протона кг 1,67265 10-27 11 Масса покоя нейтрона кг 1,67492 10-27 1 12 Классический радиус во- дорода г _ е1 Г° 477f0mc2 м 2,81794 1015 13 Боровский радиус для тома водорода 47T6’0zz2 о0 - те м 5,29177 10 11 14 Постоянная Ридберга для атома водорода 4 R = 72 е т h Z 32 Л2 Eq h3 м 1 С'1 1,09678-107 3,2880587-1015 15 Постоянная Ридберга для бесконечной массы ядра а ATCqq м~} 1,09737-107 16 Комптоновская длина волны водорода Л=— тс м 2,42631 10 12 1 17 Постоянная тонкой структуры (для п. 15) а ~ 47T£0hc 1/137,036 = 7,29735-10’3 18 Постоянная Больцмана к Дж/к 1,38066-1О-23 19 Магнетон Бора eh 1 2т Дж/Тл 9,27408-10’24 20 Магнитный момент элек- грона А Дж/Тл 9,28483-10’24 21 Магнитный момент про- тона А Дж/Тл 1,4Ю62-10-26 22 Магнитный момент ней- трона А Дж/Тл -0,96630-10’26 23 Ядерный магнетон eh _ 2m, Дж/Тл 0,505082 ЙР7
Спектр водорода 1 -Ц) № Длина волны, Яркость, eV Серия - Л А В 1 190569,00 - 13,38 1 L - — 2 123684,00 - 13,31 « - ‘ Ж Г 3 113057,00 13,42 4 75004,50 - 13,38 [ 53 5 74577,60 20 13,21 Пфундта 1 1 41 -ч 6 40511,40 120 13,5 Брэкета и 1 х 7 26251,30 40 13,21 - । 5- 8 18751,10 700 12,74 /осн.Пашена 9 12818,10 140 13,05 - и 4 10 10938,10 28 13,21 - I 59 11 10049,38 6 13,21 1 1 °0 12 9545,97 - 13,38 1L61 13 9229,02 - 13,42 П Ь2 14- 9014,91 - 13,45 I *3 15 8862,78 - 13.48 [ м 16 6562,85 2000 12,09 f осн. Бальмера ) | -5 17 6562,73 1000 12,09 /осн.-"- || ъб 18 4861,33 500 12,74 / осн.-"- 1 6^ 19 4340,47 200 13,05 / осн.-"- 20 4101,74 100 13,21 21 3970,07 80 13,31 . ;рии: 22 3889,05 60 13,38 19 _ 23 3835,39 40 13,42 —99_ I = 1 1 24 3797,90 20 13,45 _99 __ 25 3770,63 15 13,48 —99_ - э 26 3750,15 10 13,50 1 27 3734,37 8 13,51 28 3721,94 6 13,52 29 3711,97 5 13,53 30 3703,86 Г 4 13,54 31 3697,15 3 13,54 32 3691,56 2 13,55 - 4 33 3686,83 - 13,55 34 3682,81 - 13,56 35 3679,36 - 13,56 ; =5 36 3676,36 - 13,56 37 3673,76 - 13,56 38 3671,48 - 13,57 Ч: 39 3669,47 -S 13,57 40 3667,68 - 13,57 41 3666,10 - 13,57 1 2е /? = 42 3664.68 - 13,57 43 3663,41 - 13,57 44 3662,26 - 13,57 45 3661,22 - 13,58 68
46 3660,28 - 13,58 47 3659,42 - 13,58 48 3657,93 - 13,58 49 36э7,27 - 13,59 50 3656,67 - 13,59 51 1215,67 3500 10,20 Лаймана 52 1025,72 1000 12,09 _н_ 53 972,53 400 12.74 54 949,74 220 13,05 ft 55 937,80 125 13,21 __rr _ 1 56 930,75 80 13,31 __rr_ 57 926,23 50 13,38 _ff 58 923,15 40 13,42 II 59 920,96 30 13,45 _tf_ 60 919,35 20 13,48 tf 61 918,13 16 13,50 H. 62 917,18 12 13,51 _tt _ 63 916,43 10 13,52 64 915,82 8 13,53 _ft_ 65 915,33 7 13,54 —ft— об 914,92 6 13,54 67 914,58 5 13,55 _tt _ ерии: z, /Л -1 ®п,-Л1р „V n = 2, 3, 4.. Лаймана (ультрафиолетовая область) - У Л22 и2> п = 3, 4, 5.. Бальмера (4 линии - в видимой, остальные в ультрафиолетовой области) _ Л_Г| 69 П3 <32 П2) п = 2, 3, 4.. Пашена (инфракрасная область) п = 5, 6, 7.. Брэкета (инфракрасная часть спектра) „*) п = 6, 7, 8.. Пфундта (инфракрасная часть спектра) Частота излучаемого света а = r 4 - 4) Ч2 П2) 4 2 е т К Z 32^А3 z = l, 2, ... Г i П / = 5 69
Относительная атомная масса Ед. изм. 1,00794 Радиус Н 0 А 1,54 атомный 0 А 0,78 ковалентный 0 А 0,30 вандерваальсов 0 А 1,20 // 0 А ю-7 Электроотрицательность эВ абс.7,18 Эффективный заряд ядра 1,0 Температура плавления К 14,01 Температура кипения К 20,28 Плотность ТВ. 11К жидкость t кип. Газ 27.3К кг/м3 76,00 70,80 0,08988 Удельная магнитная восприим- чивость м3 'кг -2,50 IO 8 Число изотопов 3 Частота Н 1 2 3 МГц 100,000 15,351 106,663 Энергия ионизации кДж/молъ 1312,0 Сечение захвата тепловых ней- тронов 0 10 8 А 0,332 70
Электронная и ионная эмиссия Электронная и ионная эмиссия - испускание электронов или ионов под влиянием внешних воздействий: нагревания, потока фотонов, электронов, ионов или сильного магнитного поля. Дополнительно - создание условий формообразования структуры. Различают эмиссии: термоэлектронную; термоионную; фотоэлектронную; вторичную электронную; электронно-ионную; ионно-электронную; полевую (туннельную или автоэлектронную). Введено: формовая; термокатализаторная; резонансная формовая. Во всех видах эмиссии, кроме полевой и формовой, роль внешних воздействий состоит в увеличении энергии части электронов или ионов тела до значения, позволяющего преодолеть действие сил, которые связывают их с телом, выйти в вакуум или в другую среду. При ионной эмиссии эмитировать могут как положительные, так и отрицательные ионы. Тело, испускающее электроны или ионы - эмиттер. Для возникновения полевой эмиссии необходимо приложить к телу сильное электрическое поле (£->106 В/см), при этом плотность тока может достигать 107 А/см2. Важнейшей эмиссионной характеристикой твердых тел является работа выхода еф (е заряд электрона, <р - потенциал), равная минимальной энергии, которая необходима для перемещения электрона с поверхности Ферми в теле в вакуум, в точку пространства, где напряженность электрического поля практически равна нулю. Внешнее электрическое поле уменьшает работу выхода (эффект Шоттки). Если поверхность эмиттера однородна, то уменьшение работы выхода (электрон-вольт), при наложении электрического поля е В/см, равно: Д^) = 3,79-10“4 При s = В/см, Д = 0,379. 71
Если внешнее электрическое поле достаточно велико (полевая эмиссия) то электроны имеют ту же энергию, что и внутри тела, а электрическое поле совершает работу только на ускорение электронов в вакууме в межэлектродном промежутке между эмиттером и анодом и на нагревание эмиттера проходящим по нему эмиссионным током. При Т < 20° С плотность тока 3 J = 1<54. ю-^2 е - 6>791°W...43,62.10-Ш , еср е \ еФ ) где е(р - измеряется электрон-вольтами, е - В/см, j - А/см2, 0 - функция Нордгейма: У е>(у) У еДО | 0 1,0000 0,5 0,6900 0,05 0,9948 0,55 0,6351 0,1 0,9817 0,6 0,5768 0,15 0,9622 0,65 0,5152 0,2 0,9370 0,7 0,4504 0,25 0,9068 0,75 0,3825 0,3 0,8718 0,8 0,3117 0,35 0,8322 0,85 0,2379 0,4 07888 0,9 0,1613 0,45 0,7413 0,95 0,0820 1 0
гсия), 5 поле ле в Диаграмма элемента Характер свойств окислов соответствующих степеней окисления ванне - основной - кислотный - амфотерный 1КЦИЯ Степени окисления (наиболее характерные выделены нулем) Атомный номер ***Символ элемента 42 Mb 95.94(1) 0.059(+6) 0.129 7.0994 10.746 51617 [Кг]4Г58< 4612 10.22 2015.11 II 2020.30 II 2038.44 II 2816.2 2848.5 2871.5 2891.0 2909.1 3132.59(АА) I 3798.25 I 3864.11 I 3902.96 I 1.30 МОЛИБДЕН Название элемента Распределение элементов по уровням *Ионный радиус, нм (в скобках указан заряд иона) Ковалентный радиус, нм Первый потенциал ионизации, эВ Сродство к электрону, эВ Температура плавления, °C Электронная структура Температура кипения, °C Плотность, г/см3 (г/л для газов) Третий потенциал ионизации, эВ Электроотрицательность **лтомная масса I - основные линии в атомном спектре (нм); II - наиболее интенсивные линии * Ионные радиусы приведены для координационного числа 6; значения радиусов со звездочкой (* ** ***) соответствуют координационному числу 4; ** Атомные массы приведены по Международной таблице 1979 г.,точность последней значащей цифры 1 или З.если после нее стоит звездочка (*). В квадратных скобках приведены массовые числа наиболее устойчивых изотопов. *** Названия и символы элементов приведенных в круглых скобках не являются оощепринятыми. 73
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 6 р 24 12.011(1) 2.50 138 30.973762(4) 2.06 146 Сг 51.9961(6) 1.56 148.9 2 0.016(+4) 2296.9 0.038(4-5) 2136.18(АА) 0.077 2478.56 I 0.110 2534.0 11.2576 2836.71 II 10.4854 2535.6 1.263 2837.6 0.746 2553.2 ~3527 4267.0 5 44.15 2554.9 [Не]2з’2р’ 4267.26 II ЧТ 8 [ГСе^Зр1 9525.73 4827 7236.42 11 2 280 9563.44 2.260 Графит 1.82 9796.86 3.315 Алмаз 16482.92 0.062(4-3) 0.118 6.7647 0.666 1857 13 [Ar]3d’4s' 8 2672 2 7.19 УГЛЕРОД ФОСФОР 2835.6 2843.2 28498 2855 7 2860.9 3578.69(АА) 3593.49 3605.33 4254.35 4274.80 4289.72 5204.5 5206.0 5208.44 ХРОМ 10.811(5) 0.11(4-3)* 0.088 8.2976 0.276 3 2300 2 [HeJZs’Zp1 3658 2.34 2088.91 I 2089.57 I 2496.67 2497.73(АА) I 3179.35 3451.29 I 11660.04 I 11662.47 I 2.01 67 ®0 БОР 14 Si 28.0855(3) 1.74 2506.9 82 0.040(+4) 2514.3 ®-117 2516.11(АА) I 8.1514 1524.1 1.384 2528.5 w 4 1410 2881.56 1 8 . <е]35'3р‘ 3905.5 2 2355 5041.03 II 2.329 5055.986 II 5669.566 II +347.10 II 6371.36 II КРЕМНИЙ 23 у 50.9415(1) 1.45 3193.1 3102.3 92 0.154(4-5) 3110.7 © 0.122 3118.1 6.7367 3125.3 0.5254 3183.4 ЧТ 2 1887 3183.98 I 11 [Ar]3d,4s' 3185.40(АА) I 1 8 3377 4111.78 I 2 6.110 4379.24 I 4384.72 I 4390.0 4408.5 1 ВАНАДИЙ 4 I 1 е 9.012182(3) 1.47 0.047(4-2) 0.089 9.3215 -0.186 2 1278 2 [HeJZs1 2970 1.8477 2348.61(АА)1 2650.7 3130.4 3131.1 3321.0 3321.1 3321.3 3813.45 1 4360.99 II 4673.33 II 40 4673.42 II 5270.81 II 0.53(+3) 0.125 5.9842 0.456 3 660.37 8 [Ne]3s’3p' 2 467 2.698 Al 26.981539(5) 1.47 50 2631.6 /-Д 2669.2 ©I 2816.2 3082.15 I 3092.71 (АА) I 3092.81 (ДА) I 3944.01 I 3961.52 I 6231.8 6243.4 22 3234.52 II Ti 3349.41 II 1 1 3361.21 3372.8 3383.8 II л. ж 47.88(3) 3635.5 3642.68 I 1.32 3653.50(АА)1 57 0.061(+4) 3998.64 1 0.132 4305.9 6.8196 4533.2 0.0787 4534.8 1 2 1660 4535.6 10 [ArpdMs1 4535.9 8 3287 4536.0 2 4.540 4981.7 БЕРИЛЛИЙ АЛЮМИНИЙ 4991.1 4999.5 5007.2 ТИТАН 3 L А* 6941(2) 0.97 12 Mg 24.3050(6) 1.23 21 Sc 44.955910(9) 1.20 28 31 35 0.074(+1) 0.123 3232.66 4602.9 I ®1 0.072(4-2) 0.136 2795.53 II 2802.70 П ®| 0.0745(4-3) 0.144 3572.5 3613.84 I ®| 5.3199 5483.55 II 7.6415 2852.13(АА)Т «.5398 3630.75 II 0.617 5485.65 II -0.2176 3829.3 0.187 3642.8 1 180.54 6103.62 I 2 649 3832.3 2 1541 3907.49 I 2 [Hc]2s 6707.76 I 8 Nr]3s' 3838.29 I 9 [Ar]3d’4s’ 3911.81(AA)I 1347 6*07.9 !(АА)1 2 1090 5167.3 8 2831 4020.40 I 0.534 1.738 5172 7 2 2.989 4023.69 I 5183.61 I 4246.8 4314.1 ЛИТИЙ МАГНИЙ СКАНДИЙ 75
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 1 L 4 5 6 33 As 74.92159(2 1937.59(АЛ)1 ч ч 2288.1 2349.8 14 J^<+5> 237М © 98148 24565 ' " I 2780.2 - . 2860.4 *» ~ ®1* 2Я9Я 7 * 18^R,,4S4P 4190*0* II Ч ? ™Возг 4458.47 II L э’ в 4466.35 II 4494.23 II 4507.66 II 4543.48 II МЫШЬЯК ) 0 8 42 Мо 95.94(1) 1.30 2015.11 II 148 0.059(+6) 2020.30 II zJa 0.129 2038.44 II 7.0994 2816.2 .П 0.746 2848.5 1 Ml’ 2871.5 гл 13 [Kr]4d’5s* 2891.0 18 4612 2909.1 8 10.22 3132.59(АА) I - 1 3798.25 I m 3864.11 I - 3902.96 I | МОЛИБДЕН 51 Sb 121.75(3) 1.82 148 0.60(+5) 2068.33 I 0.141 2175.81 I [J 8.6406 2311.47 I Г] 1.046 2528.52 I ©к 5 630.74 2598.05 I 18 [Kr]4d"5s‘5p* 2877.9 m 18 1635 3232.5 8 6.691 3267.5 2 СУРЬМА 1 32 Ge 72.61(2 2.0 10 0.05Х+4) 2041.71 I /2) 0.122 2068.66 I 7.8985 2094 Л I 1.74 2592.53 I м 4 937.45 2651.17 I 18 [Ar]3d"4s,4pI 2651.57(АА)1 8 2830 2709.6 2 5323 2754.6 3039.1 3269.5 4226.6 ГЕРМАНИЙ ) 2 0 1 41 Nb 92.90638(2) 1.23 3094.2 0.064(+5) 3130.8 0-134 3163.4 ^[J 6.8818 3195.0 . 0-8’3 3225.5 "> | 1 2468 3343.71(АА) I 12 [Kr]4d‘5s' 3580.27 I 18 4742 405g 94 1 8 8.57 4079.73 I 2 4100.92 I 4123.81 I 4137.1 НИОБИЙ 50 Sn 118.710(1) 1.72 2246.05(АА) I * 2354.84 I 0.069(+4) 2429.49 I П 0.140 2839.99 I | 7.3440 2863.33 I ,Г| 1-20 3009.1 « 4 231.968 3034.12 I " 18 [Kr]4d,>5s>5p> 3175.0 18 2270 3262.3 « 7.3IP 4524.7 2 5.75а 1 ОЛОВО 2 31 Ga 69.723(4) 1.82 62 0.062(+3) 2874.24(ЛА)1 ЛлП 0.125 2943.64 I 5.9987 4032.99 I 0.31 4172.03 I 3 29.78 6396.56 I 18 IAr]3d"4s‘4p' 6413.44 I 8 2403 2 5.907 ГАЛЛИЙ 40 Zr 91.224(2) 1.22 3391.98 II 8 0.072(+4) 3438.23 II 0.145 3496.21 II 6.8403 3519.6 0 425 354’.7 2 1852 3572.5 10 (Kr]4d*5sI 3601.19(AA) I 18 4377 3890.32 I 8 6.506 4687.8 2 4710.1 4739.5 4772.3 ЦИРКОНИЙ 49 In 114.82(1) 1.49 69 0.080(+3) 3039.36(АА)1 0.150 3256.09 I (ЭИ 5.7863 3258.56 I 0.31 4101 'б I 3 136.17 4511.31 I 18 [Kr]4d"5s*5p< 18 2080 1 7.31 2 ИНДИЙ 3 30 Zn ' 65.39(2) 1.66 2025.5 ->о 2061.9 0.074(+2) 2138.56(АА)1 (Д) J 0.125 2501.99 II 9.3941 2557.95 П 0.093 3282.3 2 419.58 3302.95 I 18 [Ar]3d"4s‘ 3345.02 I 8 907 4680 ' 2 7.133 472... 4810.5 491162 I 6362.34 I ЦИНК 39 у 88.90585(2) 1.11 40 0.090(+3) 3242.3 © 0.162 з680.73 II 6.3843 3633.1 -0.3067 3710.30 I 2 1522 3788.7 9 [Kr]4d'5s* 4077.38 I 18 3338 4102.38(АА)1 8 4.469 4177.5 2 4374.94 II 4643.7 4674.9 ИТТРИЙ 48 Cd 112.411(8) 1.46 2144.41 II 41 0.095(+2) 225.02 II © 0.141 2288.02(АА)1 8.9919 2312.8 -0.269 2572.9 2 320.95 2748.6 18 [Kr]4d“5s‘ 3261.06 I 18 765 3403.6 8 865 3466.2 2 3610.5 4799.9 6438.47 I КАДМИЙ 4 77
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 60 п НЕОДИМ* ТУЛИИ* ПЛАТИНА* Nd 144.24(3) 1.07 147 0.098(+3) 0.164 5.4888 <0.518 1021 [Xe]4f6s1 2 8 22 3068 18 7.007 8 2 3863.33 3951.16 4012.25 4061.09 4177.3 4303.58 4954.53(АА)1 п п п п 0.088(+3) 0.156 6.1843 <0.518 1545 (Xe]4f16s1 1947 2 8 31 18 9.321 8 2 59 Рг 68 140.90765(3) 1.07 101 0.099(+3) 0.165 5.4215 <0.518 931 [Xe]4f’6s1 3512 2 8 21 18 6.773 8 2 4062.82 4100.72 4179.39 4189.5 4222.93 4225.35 4951.37(ДА) I ПРАЗЕОДИМ 58 Се 140.115(4) 1.06 69 0.089(+3) 0.157 6.1014 <0.518 1529 [Xe]4f4,6sI 30 2863 18 9.066 8 2 67 0.10Ц+3) 0.165 5.4660 <0.518 799 [Хе]4Гб8’ 2 9 19 3426 18 8.240(a) ? 6-749(0) 3492.75 3560.80 3801.5 3952.54 3999.24 4012.39 4040.8 4133.80 4137.6 4165.6 4186.60 ЦЕРИИ 0.090(+3) 0.158 6.0184 <0.518 1474 [Хе]4Гб$’ 29 2695 18 8.795 La 66 Tm 168.93421(3) 1 И 146 3462.20 3717.91 (ДА) 3761.3 3761.9 3848.02 4094.19 4105.84 4187.62 Ег 167.26(3) 1.11 100 3499.1 3692.65 3862.85 3892.68 3906.31 4007.96(АА) 4151.11 Pt 195.08(3) 1.44 143 0.063(+4) 0.129 9.0168 2.127 1772 17 [Xe]4p45d*6s‘ 32 38271100 18 21.45 8 2 2049.37 2084.59 2144.32 2659.45(АА) I 2702.40 2734.0 2830.3 2929.8 2997.67 3064.71 77 ЭРБИИ* Но 164.93032(3) 1.10 68 3456.00 3748.2 3796.75 3810.73 3891.02 4053.93 4103.84(АА) 4163.03 0.063(+4) 0.126 9.1204 1.56 2410 15 [Xe]4f45d 6s' 32 4130 18 2256 8 2 76 ГОЛЬМИИ Dy 1г 192.22(3) 1.55 98 2033.57 2088.82(АА) 2092.63 2158.05 2543.97 2639.71 2664.8 2694.2 2824 4 2849.7 2924.8 3133.3 3220.78 3437.0 3513.6 ИРИДИИ* Os 190.2(1) 1.52 66 0.063(+4) 0.126 8.7059 1.098 3054 14 [ХеДОЗДбв1 32 5027 18 22.59 8 2 2010.15 2018.14 2020.26 2034.44 2045.36 2909.06(АА) J' 3058.7 3262.3 3267.9 3301.6 4260.8 4420.5 ОСМИИ 75 Re 138.9055(2) 1.08 41 162.f 50(3) 1.10 41 186.207(1) 1.46 39 0.103(+3) 3949.10 II 0.091 (+3) 3531,70 II 6*^)1 0.063(+4) 2003.53 I П 0.169 4077.4 0.159 3645.40 II 0.128 2049.08 I 5.5769 4086.72 IT 5.9272 3944.68 II 7.8767 3424.6 n 0.518 4123.2 3968.39 li 0.145 3451.88 1 2 921 4187.32 II 2 1412 4000.5 2 3180 3460.46(AA)I LI 9 [XeJSdfa1 4333.74 II 8 IXe]4r*6s’ 4045.97 I 13 [Xe]4dl45d’6s‘ 3446.73 I .П 18 3457 5455.2 28 2562 4078.0 32 5627 4889.1 | 18 6.145 5501.34(AA)I 18 8.55 4168.0 18 21.02 8 5930.7 8 4186.82 I 8 2 6249.9 2 4211.72(AA)I 2 " ЛАНТАН* ДИСПРОЗИИ* РЕНИИ
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 8' 0.180(4-1) 10 223.0197 0.86 137 7177.00 I 12 96 4.1456 0.456 27 [Rn]7s' 0.098(+3) 6.021 S 8 18 677 32 2.2 18 8 2 ФРАНЦИИ 1337 ±40 [Rn]5f6dl7sa 2 9 25 - 32 13.3 18 8 2 86 Rn 222.0176 95 91 4349.60 7055.42 7268.11 7450.00 7809.82 10.7476 -0.424 8 -71 _______ 18 [Xe]4f75d"6s16p* 8099.51 32 -61.75 18 9.73 г/л 8 2 8270.96 8600.07 РАДОН 0.099(+3) 5.9925 994 [Rn]5r7sJ 25 2607 32 13.67 18 8 2 2 8 85 At 209.9871 1.96 61 94 Cm 247.0703 1.3 127 2999.39 3019.6 3109.69 3116.41 3137.16 3147.33 3155.10 3158.60 4207.7 КЮРИИ 2832.26 2969.3 3483.31 3510.13 3569.16 3673.12 3777.50 3925.25 4089.29 4289.26 4509.45 4575.59 4662.79 6054.64 243.0614 1.3 82 II п II II И II п п п АМЕРИЦИИ Pu 244.0642 1.22 55 105 (Ns), 2 - 11 [Ю1]5Г6(±78‘ 32 - 32 - 18 8 2 (НИЛЬСБОРИИ) 104 109 <К“1 2 (2100) 10 [RnJSfWTs1 32 (5500) 32 (18) 18 8 2 70 (КУРЧАТОВИИ) « 103 (Lr) 2607105 1.3 47 0.23(-1) 0.145 9.6387 2.798 7 302 18 [Xe]4f45dl,6s16p’ 32 337 18 8 2 2162.25 2244.01 АСТАТ 0.085(+4) 6.0630 641 [Rn]5f*7s] 24 3232 32 19.84 18 8 2 2 8 3215.08 3244.16 3252.08 3275.24 3292.56 3293.61 3296.91 3907.2 3989.7 ПЛУТОНИИ 84 Po 208.9824 1.76 37 93 Np 237.0482 1.22 32 0.067(+6) 0.153 8.4157 1.89 254 6 18 [Xe]4r45d,,6s16p4 4170.52 32 962 18 9.32 8 2 2450.08 2558.01 2663.3 3003.21 3861.9 0.086(+4) 6.1874 640 [Rn]5f6d,7s1 22 3902 32 20.25 18 8 2 3829.2 4290.9 9016.18 10091.99 10817.45 11695.15 11776.64 12148.18 12377.42 12407.99 13834.33 ПОЛОНИИ НЕПТУНИИ 2 - 9 [Rn]5f46d‘7sJ 32 - 32 - 18 8 (ЛОУРЕНСИИ) 102 6.6538 9 [RhJSTTs1 32 - 32 - 18 8 2 (No) 259.1009 1.3 29 4 (НОБЕЛИИ) 5 81
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 83
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 4.002602(2) 0.093 24.5869 0.0 2 -272.2 lsz -268.934 0.1785г/л 3888.65 4685.8 5875.62 10830.25 10830.34 18685.34 20581.30 0.102(4-1) 0.154 5.1385 0.548 I 97.81 8 [Ne]3s' 2 882.95 0.971 Na 22.989768(6) 1.01 20 е| 3135.48 II 3302.4 3303.0 5682.6 5688.2 5889.95(АА) I 5895.92 I 8183.26 I 8194.82 I 20 0.102(+2) 0.174 6.1117 -1.927 2 839 8 [ArJ4sl 8 1484 2 1.55 ГЕЛИЙ НАТРИЙ 1 н 1.00794(7) 2.2 10 0.136(-1) 4340.47 I р)П 0.030 4861.33 I 13.5978 6562.72 I 0.7545 6562.85 I 1 -259.14 18751.0 I Is1 -252.87 0.089988г/л ВОДОРОД 10 Ne 20.1797(6) 10.8 5400.6 0.093 5852.5 21.5137 6402.2 -0.3 8377.61 I 8 -248.67 8654.38 I 2 |He]2s22p‘ 8780.62 I -246.05 8783.75 I 0.89994г/л 8853.87 I НЕОН 19 0.138(+l) 0.203 4.3405 0.501 1 63.65 8 [Ar]4s' 8 774 2 0.862 0 Dt 2.01473(3) ±10 9 F 18.9984032(9) 4.10 -5.11 0.133(1) 5291.0 f=) 1 058 6856.03 I 17.4222 6902.48 I 3.399 7037.47 I 7 -219.62 7127.87 I 2 [Hc]2s‘2p 7754.70 I -188.14 1-696г/л 18 0.098 15.7577 -0.362 8 -189.37 8 (Ne]3s’3p‘ 2 -185.86 1.784г/л ДЕЙТРОН 8 ФТОР 1.00794(7) о 15.9994(3) 3.50 -15.8 17 ВОДОРОД Са 2398.56 3158.9 3179.33 3736.90 3933.66 3938.47 4226.7(АА) 4425.4 4435.0 4454.8 40.078(4) 1.04 21.5 п п п п КАЛЬЦИИ 4044.14 4047.2 5911.08 6938.77 7664.91 7698.96 39.0983(1) 0.91 11 КАЛИЙ 5 39.948(1) 6965.431 7067.218 7503.869 8014.786 8115.311 9122.967 9657.786 АРГОН 2.2 7 С1 35.4527(9) 2.83 -9.8 0.140(-2) 7771.94 I (R) 0.181(1) 4794.55 II 0.066 7774.17 I 0.099 4810.1 13.6175 7775.4 12.9666 4819.5 1.4613 8446.25 I 3.617 4896.77 II 6 -218.35 8446.36 I 7 -100.98 5423.23 II 2 (He]2s*2p‘ 8446.76 I 8 [NeJSsV 8375.74 I -182.96 2 -33.97 8585.97 I 1.429г/л 3.214г/л КИСЛОРОД ХЛОР 8 85
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 5 6 29 0.073<+2) 0.117 7.7254 1.228 1 1083.45 18 [Ar]3d"4s' 8 2567 2 8.96 Cu 63.546(3) 1.75 22 ®| 38 28 0.069(+2) 0.115 7.6353 1.6168 2 1453 16 [ArpdMs* 8 2732 2 8.902 0.065(+2) 0.116 7.8767 0.66 2 1495 15 (Ar]3d74s’ 8 2870 2 8.90 26 2 14 8 2 2136.0 2165.09 I 2178.94 I 2192.3 2247.0 3247.54(АА)1 3273.96 I 5105.5 5153.2 5218.20 I МЕДЬ Ni 58.69(1) 1.75 11.2 2253.9 2264.5 2270.2 2287.1 2320.03(AA) I 3002.5 3050.8 3414.76 I 3461.6 3492.96 I 3515.05 I 3524.54 13619.39 I НИКЕЛЬ 0.118(+2) 0.192 5.6951 -1.513 769 [KrJSs1 2 8 18 1384 8 2.54 2 Sr 87.62(1) 0.99 22 ®| 47 107.8682(2) 1.42 22 II II 3380.7 3464.5 3474.9 4077.71 4215.52 4305.4 4607.33(АА) I 4832.1 4872.5 4962.26 I 5480.84 I 6408.47 I 0.115(+1) 0.134 7.5762 1.3027 1 961.63 18 [Kr]4d,,5s> 18 2212 8 10.50 2 2246.4 2437.8 3280.68(АА) I 3382.89 I 5209.08 I 5465.50 I 8273.52 I 5 СТРОНЦИИ СЕРЕБРО 0.152(+1) 0.216 4.1767 0.486 39.05 [Kr]5s‘ 18 688 8 1.532 2 Со 2286.2 2307.9 2363.8 2388л 58.93320(1) 2407.25(AA) I 2424.93 I 2519.8 3405.12 I 3412.3 3443.64 I 3453.50 I 3465.8 3502.28 I 3529.8 3569.38 I 3995.3 4118.8 4121.3 КОБАЛЬТ 2413.3 2483.27(АА) I 2488.14 2522.85 2599.4 2749.3 2755.7 3020.6 3440.61 3581.2 0.065(+3) 3717.13 0.117 7.8697 0.1627 1535 [ArJSdMs* 2750 3748 3 7.874 3719.94 3734.9 3737.1 3745.56 3745.9 4045.8 4063.6 4271.8 4307.9 36 1.70 4.5 Fe 55.847(3) 1.64 -4.8 4325.8 4383.5 4404.8 8359.91 I 2382.1 2395.6 2404.9 2410.5 ЖЕЛЕЗО Rb 85.4678(3) 0.89 11.5 2143.83 2472.20 4201.8 4215.6 4244.40 4775.95 7800.27(АА) 1 7947.60 I II II РУБИДИИ 83.80(1) 5.1 46 0.086(+2)' 0.128 8.3431 0.556 1552 0 18 [Kr]4d‘ 18 3140 8 12.02 2 45 0.189 13.9989 -0.4042 -156.55 18 [Ar]3d’*4s14p* 8 -142.3 2 3.7493г/л 4739.00 5570.9 5870.91 8104.36 8112.90 8298.11 8776.75 КРИПТОН 0.196(1) 0.114 11.8141 3.365 -7.25 18 [Ar]3d,,4s*4p’ 8 58.78 2 3.1226 Вг 79.904(1) 2.74 -3.3 4704.8 4785.5 4816.7 6148.60 6350.73 6559.80 6631.62 7512.96 8272.44 8446.55 9265.42 БРОМ Pd 106.42(1) 1.35 12 2476.42(AA) I * 2498.8 2505.7 2658.7 2854.6 3242.7 3404.58 I 3421.24 I 3516.94 I 3553.08 I 3609.55 I 3634.70 I ПАЛЛАДИЙ 0.067(+3) 0.125 7.4622 1.129 1 1966 16 [Kr]4d,5s' 18 3727 8 12.41 2 Д4 0.062(+4) 0.124 7.3689 1.046 2310 15 [Kr]4d75s' 18 3900 8 12.37 6 Rh 102.90550(3) 1.45 5.7 3323.1 3396.8 3434.89(АА) 3502.52 3528.02 3657.99 3692.36 3700.91 4374.9 РОДИИ 7 Ru 101.07(2) 1.42 -3 2678.8 2692.1 2712.4 2945.7 2965.6 2976.6 3436.7 3498.94 I 3596.2 3726.93 I 3728.03(АА) I 3798.90 I 3799.35 I 4199.90 I РУТЕНИЙ 8 87
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ ▲ 7 8 9 56 Ва 65 * I ъ 74 W 137.327(7) 2335.3 0.97 3071.6 3501.11 I 0.135(+2) 3891.0 0.198 4130.7 5.4722 4554.03 II -0.476 4934.09 II 2 729 5424.6 8 [Xe]6s4 5519.0 18 1637 5535.48(АЛ)П 18 3.594 5777.6 8 6 41.72 11 2 6496.90 11 7059.94 I БАРИЙ 158.92534(3) 1.10 27 3324.40 II “ 0.092(+3) 3509.17 II (£> 0.159 3561.7 5.8516 3568.52 II . <0.518 3676.35 II | 2 1356 3702.86 II И 8 IXe)4r6s’ 3848.73 II 27 3123 3874.17 II 18 8.229 4326.43(АА) I 8 2 ТЕРБИЙ 183.85(3) 1.40 2029.98 II 01 , , 2079.11 II Д 0.060(+6) 2397 1 »«» 255i:.35(AA)I ©U 7.9804 2589.2 га 0.8U 2844.4 2 3407 ± 20 2947.0 п 13 [Xe]4f“5d'6s 3215.6 ат 32 5657 3613 Я 18 ' 9.30 4008Л5 , 8 4074.36 I ' 2 4294.61 I . 4302.1 | ВОЛЬФРАМ* 5 5 Cs 132.90543(5) 0.86 4555.28 I 10 4593.2 J 0.167(+1) 4003.76 П АВ <•235 5227.14 II 3.8938 5925.63 II 0 47 8521.13(АА)1 1 28.4 8943.5 8 [Xc]6s' 8953.47 I 18 678.45 18 Г.873 8 2 ЦЕЗИЙ 64 Gd 157.25(3) 1.11 12 0.0941+3) 3442.47 II 0.1ь’ 3646.19 II 6.1407 3683.05 I <0.518 3684 13 I 2 1313 3768.39 II 9 [Xe)4f5d'6s' 4078.70(АА) I 25 3266 18 7.9004 8 2 ГАДОЛИНИЙ* 73 Та 180.9479(1) 1.33 2400.63 II 0.064(+5) 2635.9 <лП в-»* 2647.47 1 7-8871 2653.27 I °-,4S 2675.9 2 2”6 . 2685.1 II [Xe]4f 5d6s 2714.67(AA) I 32 5125 ± 100 2850.98 I 18 16.654 3012.54 II 8 3311.2 2 3318.8 3406.7 ТАНТАЛ* 6 54 Хе к 63 Е Д1 72 Hf 131.29(2) 6.7 4501.1 0-209 4624.3 12.1302 4671.2 -О-42 8231.64 I 2 -,п-83 , , 8280.12 I 18 [Kr]4d 5s 5р 8819.41 I 18 107.05 31069.23 I 8 5.897г/л 35070.25 1 2 КСЕНОН 151.965(9) 1.01 6.7 0.095(+3) 3189.67 II 0.185 4129.74 II 5.6661 4205.05 II ' <0.518 4594.02(АА) I I 2 822 4627.22 I " 8 !Xe)4f6s' «661 87 1 25 1597 18 5.243 8 2 ЕВРОПИЙ 2012.78 1 2028.18 н 178.49(2) 2513.0 1 2516.9 2641.4 6.8 Sm ®Q ЖЙ1 1 2 2230 2904.4 10 fXel4f-5d’6S* ts 1331 3072^88(AA) I IB IJ.J1 3|34 7 ? 3299.80 11 3682.24 I 4093.2 ГАФНИЙ* 7 53 I 62 ( ш 71 Lu 126.90ч47(3) 2.21 -2.5 0.220(-1) 2062.4 Г 0.133 5119.29 I г' 7 10.4512 5161.2 Г 18 2.68 5338.22 II iz? 18 113.5а 5464.6 [= 8 [Kr]4d'*5s’5|>* 5625.69 II 2 184.35 8043.74 I m [_ 4.930 9058.33 I -Г 9113.91 I ” |_ ё йод 150.36(3) 1.07 4.1 0.096(+3) 3568.27 II 0.166 3592.60 II 5.6308 3634.29 II < 0.518 3739.12 II м 1 2 1077 3885.29 II 8 |Хе]4Гб8‘ 4296.74(ЛА)1 24 1791 4390.9 18 7.52 4424.4 8 4434.3 2 САМАРИЙ 174.967(1) 1.14 5.1 O.G86(+3) 2615.42 IT 0.156 2894.8 5.4256 2911.39 II <0.518 3281.74 I 2 1663 3312.11 I 9 [Xe]4f45d,6s1 3359.56(AA)I 32 3395 3397.0 18 9.84 3472.5 8 3507.39 1 2 3554.4 4518.6 ЛЮТЕЦИЙ* 8 89
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 10 11 12 83 Bi 208 98037(3) 1.67 2021.21 1 20 0.103(+3) 2061.70 I П 0. 152 2110.26 I II 7.2881 2230.61 (ЛА) I . jj 0.946 2276.6 5 271.35 2780.6 18 [Xe]4f‘5d"6s‘6p’ 2809.6 32 1.560 x 5 2897.98 I 18 9.747 2938.3 8 2989.0 2 3067.76 I 4722.6 ВИСМУТ 92 и 238.0289(1) 1.22 19 0.073(+6) 3552.2 /лП 0.142 3566.59(AA) I 6.0526 3584.88 I S 3670.07 II Ц 2 1132.35 3672 6 9 [Rn]5l*6d'7s* 3859.58 II 21 3745 3890.36 II 32 18.95 4090.13 II . 18 4241.7 8 “ 2 УРАН 101 Md 258.10 1.3 18 ® 6.5812 2 - 8 [Rn]5fJ7s' 31 - 32 - 18 8 2 МЕНДЕЛЕВИЙ 5 82 РЬ 207.2(1) 1.55 12 0-119(4-2) 2170.00(АА)1 П 0.154 2203.5 Н 7.4155 2614.18 1 ^Г] 0.363 2802 9 < JU 4 327.5 2833.05 I 18 [Xe]4f5d“6s'6p' 3572.73 1 32 1740 3639.57 I 18 11.350 3683.5 g 3684.36 I 2 4057.81 I 5608.8 СВИНЕЦ 91 Ра 231.03588(2) 1.14 12 0.098(+5) 3053.5 3054.6 5.8868 3636.52 I ,|-| 3957.8 -е Ы 2 1840 3982.23 1 9 [К11]5Гб<Г7вж 6945.72 I Н 20 4027 7114.89 I 32 15.37 7368.25 I 18 7493.15 I 8 7608.20 I 2 ПРОАКТИНИЙ •°° Fm 257.0951 1.3 10 ® 6.4983 <ч 2 - 8 [Rn]5f7s* 30 32 - 18 8 2 ФЕРМИЙ 6 81 T1 204.3833(2) 1.44 6.9 °- I5O(+1) 2767.87(ЛЛ) I °-,5S 2918.32 I 1 6.Ю76 3229.8 . H °-207 3519.24 I (~)И 3 303.55 352,.43 , 18 [Xe]4f 5d 6s 6p j775 72 j 32 1457 5350.46 1 18 11.85 8 2 ТАЛЛИЙ 90 Th 232.0381(1) 1.11 6.9 0.100(+4) 2837.3 (ОчИ 0.165 3290.6 6.0837 3392.04 II . 3469.92 II m 2 1750 3538.8 И 10 |Rn)6d'7s' 3601.0 18 4787 3741.18 II 32 11.72 4019.14 II 18 4381.86 II 8 4391.1 2 ТОРИЙ 99 Es 252.083 1.3 7.1 2708.66 II 3428.48 I О 6.4154 3498.11 I <0.518 3514.33 1 2 - 3521.38 I 8 [Rnl5f7s‘ 3523.49 I 29 - 3547.75 II 32 - 3602.4 18 8 2 ЭЙНШТЕЙНИЙ 7 80 Hg 200.59(3) 1.44 5.6 0.102(+2) 2536.52(AA) 1 0.144 3650.15 1 2 10.4367 ’65.8 18 -0.186 3663.3 32 -38.87 4046.56 1 *“ 18 [Xe]4<"5d“6s* 4358.33 I 8 356.58 5460.7 2 13.346 10139.75 I РТУТЬ* 89 Ас 227.0278 1.0 6.1 0.118(4-3) 2626.4 3863.12 II 5.1717 4088.44 II 4168.40 II 2 1047 1 50 4180.0 9 [Rn]5d'7s* 4183.1 18 3197 1 300 4386.41 II 32 10.06 4507.20 II 18 5910.85 II 8 2 АКТИНИЙ 98 Cf 242.0587 1.3 6 3392.22 I 3531.49 I 6.3014 3540.98 I - 3598.77 I 2 - 3605.32 I 8 [RnJSf^s1 3612.11 II 28 - 3626.76 II 32 3785.6 18 3789.1 8 3893.1 2 КАЛИФОРНИЙ 8 91
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 93
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 1 2 3 Не 4.002602(2) 1s1 2 ГЕЛИЙ 7 N 14.00674(7) 3.07 -28.5 о.«4б(-з)* 3995.ee и П 0.070 4097.3 w 4099.9 н 14.5337 4Ю3.4 -0.072 4110.0 » 5 -209.86 4630.54 II Н 2 'V'12/2”’ IS5 " ” -!95.И 5676.0 1.251г/л 5679.56 II сч' 7468.31 I 12469.62 I АЗОТ 0 16 S 32.066( 4162.7 ~ 4694.1 4695.4 .22 0..84I-2) -- Л М53-8 11 103600 54736 „ 2.0769 5509.7 п -я 6 . 5606.1 11 8 [Ne]3s Зр 5659 9 11 2 444 674 79;4 0 , 207 9212.9 9228.1 9237.5 9649.9 I СЕРА 6) 44 .4 9 Li 6.941(2) [He]2s' 1 2 ЛИТИЙ 6 с 12.011(1) -39 |IIe]2s12p* 4 2 УГЛЕРОД 15 р 30.973762(4) -32 [NeJ3s’3pJ 5 8 2 ФОСФОР 10 Be 9.012182(3) [Hejls’ 3 2 БЕРИЛЛИЙ 5 в 10.811(5) -50 [He]2s’2pl 3 2 БОР 14 Si 28.0855(3) -40.5 [Ne]3s13p* 4 8 2 КРЕМНИЙ И в - 10.811(5) [Hc|2s*2p' 3 2 БОР 7 Be 9.012182(3) -59 [He]2sl 2 2 БЕРИЛЛИЙ 13 Al 26.981539(5) -52 [Ne]3s,3p‘ 3 8 2 АЛЮМИНИЙ 12 95
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 4 5 6 25 Мп 54.93805(1) 1.60 -16.6 0.083(4-2) 2576.10 I 0.117 2593.7 r* [J 7.4352 2605.7 -0.97 2794.82(АА) I 'Л 1 1244 2798.27 I У 13 [ArJ3ds4s' 2801.1 ттЦ 8 1963 4030.76 I В 2 7.44 4033.07 I ^В 4034.49 I | @| МАРГАНЕЦ 34 Se 78.96(3) 2.48 -12.8 0,198(-2) 1960.26(ЛЛ) I 0.117 2039.8 40 9.7516 2062.8 -П 2.0210 2413.50 I © 6 217 4730.8 U 18 |Ar]3dw4s14p4 4739.0 еГ 8 '84 95 4742.2 2 4.79 10327.26 I <? 10386.36 I 21442.56 I СЕЛЕН 43 Тс 97.9072 1.36 2543.2 “10 0.064(+ ) 2610.0 0.127 2647.0 7.2756 3212.0 П 0.9949 3237.0 «> 2 2172 3636.1 г-1 13[Kr]4d"5s' 4031.63 I -wU 18 4877 4095.67 I 8 11.49 4238.2 ^В 2 4262.27 I В 4297.06 I 4853.59 I ТЕХНЕЦИЙ 9 24 Сг 51.9961(6) -28 [Ar]3d!4s' 1 13 8 2 ХРОМ 33 As 74.92159(2) -22 [ArJSd'MsMp’ 5 18 8 2 МЫШЬЯК 42 Mo 95.94(1) -18 [Kr]4d,5s> 1 13 18 8 2 МОЛИБДЕН 10 23 у 50.9415(1) -37 [Ar]3d34s* 2 11 8 2 ВАНАДИЙ 32 Ge 72.61(2) -30.5 [ArJSd'MsMp1 4 18 8 2 ГЕРМАНИЙ 41 Nb 92.90638(2) -28.8 [Кг]4Г58* 1 12 18 8 2 НИОБИЙ 11 22 Т1 47.88(3) -41.5 [ArJSdW 2 10 8 2 ТИТАН 31 Ga 69.723(4) -41 [АгДОЧзЧр* 3 18 8 2 ГАЛЛИЙ 40 Zr 91.224(2) -36 [Kr]4<|‘5s' 2 10 18 8 2 ЦИРКОНИЙ 12 97
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 7 8 9 52 0.221(-2) 0.137 9.0085 1.97 6 449.55 Те 127.60(3) 2.01 -9 2002.02 I 2142.8(АА) 1 * Ц 2383.2 .Г] 2385.8 @ 2530.7 и 61 Pm 144.9127 1.07 -4.3 0.097(4-3) 3892.15 II 0.163 3910.26 II 5.5541 3919.10 II £0.518 3957.74 II 2 1168 3998.96 II и 8 [Xe]4f*6s1 4417.96 II 23 2727 18 7.22 8 2 ПРОМЕТИЙ 70 0.087(4-3) 0.170 6.2537 £0.518 2 824 Yb 173.04(3) 1.06 2.7 2891.38 II 3289.37 II 3464.37 I 3694.20 II ’© 3987.99(АА) I 5 9 18 [Kr]4d"5s,5p* 18 990 8 6.24 2 2769.7 ед 9722.74 I 10051.41 I <7 11089.56 I 11487.23 I ТЕЛЛУР 8 [XeJ4f‘6s1 5556.47 I 32 1193 18 6.965 8 2 ИТТЕРБИЙ* 51 (КгДОВДр’ 5 18 18 8 2 Sb 121.75(3) -17 СУРЬМА 60 Nd 144.24(3) -12 [Xe]4f6s’ 2 8 22 18 8 2 НЕОДИМ 69 [Xe]4f*46sI 2 8 32 18 8 2 Tm 168.93421(3) -7 ТУЛИЙ 10 50 [Kr]4d,*5sx5p‘ 4 18 18 8 2 Sn 118.710(7) -23 ОЛОВО 59 Рг 140.90765(3) -20 [Хе]4№ 2 8 21 18 8 2 ПРАЗЕОДИМ 68 [Xe]4f'16s* 2 8 30 18 8 2 Er 167.26(3) -16 ЭРБИЙ 11 49 [Kr)4d,*5sI5pl 3 18 18 8 2 In 114.82(1) -32 ИНДИЙ я Се 140.115(4) -29 [Xe]4f6s1 2 9 19 18 8 2 ЦЕРИЙ 67 |Хе]4Г’6$' 2 8 29 18 8 2 Но 164.93032(3) -23 ГОЛЬМИЙ 12 99
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 10 11 12 ’’ Au 196.96654(3) 1.42 4.2 0.085(+3) 2012.00 i 0.134 2021.38 I 9.2251 2427.95(АА) I 2.3091 2675.95 I 1 1064.43 2748.25 I п 18 lXe]4ir‘5d,,6s' 2802.1 32 2807 3122.78 I 18 19.32 8 2 " ЗОЛОТО 88 Ra 226.0254 0.97 5.4 O.I43(+2) 3649.55 II 3814.42 II 5.2784 4340.64 II 4682.28 II 2 700 4825.91 I — 8 [Rn]7s’ 18 H40 32 5.0 18 8 РАДИЙ 97 Bk 247.0703 1.3 5.3 3252.19 I 3288.75 I 6.2288 3299.35 I 3299.72 I 2 - 3335.26 I 9 [Rn]5f7s’ 3408.28 I fr) 26 - 3426.95 I 32 14.79 3681.2 18 3711.2 8 2 БЕРКЛИЙ 9 78 Pt 195.08(3) 1.8 [Xe]4f45d*6s’ 1 17 32 18 8 2 ПЛАТИНА 87 Fr 223.0197 2.7 [Rn]7s* 1 8 18 32 18 8 2 ФРАНЦИЙ Cm 247.0703 3.5 [RnJSf^d^s’ 2 9 25 32 18 8 2 КЮРИЙ 10 77 1г 192.22(3) 8 [Xe]4sM5dT6s' 2 15 32 18 8 2 ИРИДИЙ 86 Rn 222.0176 1.6 [Xe)4fa45d'*6s16p* 8 18 32 18 8 2 РАДОН 95 Am 243.0614 1.4 [Rn]5r7s* 2 8 25 32 18 8 2 АМЕРИЦИЙ 11 6 Os 190.2(1) 17 [Xe]4f45<r6sx 2 14 32 18 8 2 ОСМИЙ 85 At 209.9871 8 [Xe]4f’15d,*6s,6p’ 7 18 32 18 8 2 АСТАТ 94 Pu 244.0642 1.3 [Rn]5f7s> 2 8 24 32 18 8 2 ПЛУТОНИЙ 12 101
Физико-химическая таблица изостеров ЕеВ 103
Библиография 1. Ахметов Н.С. Общая и неорганическая химия: Учебн. для ВУЗов. - М: Высш.шк., 1981 2. Шукаев С.А. Современное значение периодического закона Д.И. Менделее- ва и перспективы его развития.- М: Наука, 1971. 3. Беркенгейм А.Н. Основы теоретической химии.- М.-Л.: ГИЗ, 1926. 4. Sanderson R.T.An Interpretations of bond lengtins in alkalicnalide gas molecules, Amer, Chen. Soc. 1952, nol 77, p.272 - 274. 5. Баларев Д., Андреев С. По - широка правильност в периодичната система, Годиш, Софийск ун-т.Природо-мат.фак., 195О.т.46.кн.2.Химия. 6. Капустинский А.Ф. Формула, выражающая число элементов в периодах и начало системы Д.И.Менделеева.ДАН СССР, 1951, т.80. 7. Мельников В.П., Дмитриев И.С. Дополнительные виды периодичности в периодической системе Д.И.Менделеева,- М.: Наука, 1988. 8. Болотов Б.В., Горячук Н.А., Болотов М.Б.Явление псевдоядерного преоб- разования в ферромагнитных вещества^.Заявка на открытие ОТ-ЕП-211, от 9.06.89г. 9. Капустинский А.Ф. Нулевой период и вторичная периодичность. ДАН СССР, 1951, т.80, с. 755-758. 10. Менделеев Д.И. Периодический закон. Основные статьи.- М.: Издательсто АН СССР, 1958, с. 332. 11. Гольданский В.И., Кузьмин В.В. Спонтанные нарушения зеркальной сим- метрии в природе и происхождение жизни. - УФН, т. 157, вып.1, январь 1989, с. 3-46. 12. Зильберман И.Е., Ползикова И.И., Раевский А.О. “Z” обменный рези- стивный механизм усиления спиновых волн в ферромагнитных полупро- водниках в высокочастотном электрическом поле.- Письма в ЖЭТФ, т.50, вып.6, с. 284-286. 13. Болотов М.Б., Горячук Н.А., Болотов Б.В., Щелканов С.С. Способ преоб- разования бора и устройство для его осуществления. Заявка №4734708/ 25 (79840) от 09.06.1989. 14. Лазарев А.И., Харламов И.И. Анализ металлов. Справочник. Мд Металлур- гия, 1987, с. 332. 105
15. Болотов Б.В. Эффект необратимой взаимосвязи магнитного поля в слабо- связанных сверхпроводниках. Заявка № 32-ОТ-5011 от 28 февраля 1966, пе- резаявлено по заявке № 32-ОТ-9380 от 8 октября 1970 и применено в за- явке № 668811/31 от 2 июня 1960 - Метод построения аппарата для визу- ального исследования живых организмов в инфракрасных лучах. 16. Болотов М.Б., Горячук Н.А., Болотов Б.В., Щелканов С.С. Способ ядер- ной переработки металлов. Заявка № 4705519/25 (54888) от 1 апреля 1988. 17. Болотов Б.В. Способ ускорения частиц и передачи информации. Заявка № 754747/26 от 7 декабря 1961. 18. Болотов Б.В.Закон магнитной цепи.Заявка № 32-ОТ-2343 от 17 июня 1962. 19. Болотов Б.В., Горячук Н.А., Болотов М.Б. Дополнения к заявке № 32-ОТ- 2373 от 27.08.1962 на Закон изучения ферромагнетика. 20. Болотов Б.В., Калюжный В.Ф. Эффект цепной реакции в ферромагнитном веществе.Заявка № 32-ОТ-3322 и № 32-ОТ-4553 от 27 сенгября 1963. 21. 21.Болотов Б.В. Обоснование явления ферромагнетизма. Заявка № 32-ОТ- 3500 от 14 января 1964. 22. Болотов М.Б., Горячук Н.А., Болотов Б.В. Дополнения к заявке № 32-ОТ- 3500 от 14.01.1964 на обоснование явления ферромагнетизма. 23. Болотов Б.В., Ивахненко И.А. Магнитные умножители. Автоматика N° 1, Киев, 1968, с. 70-73. 24. Болотов Б.В. Об определении некоторых соотношений в магнитных анало- говых регулирующих и запоминающих устройствах. В сборнике “Проблемы электротехнической электродинамики”, № 19, 1969, с. 109-116. 25. Болотов Б.В., Телятник А.А. Ферромагнетизм - одна из возможностей по- вышения точности геодезических наблюдений при ориентировании/Сб. Инженерные изыскания в строительстве. Геологические, гидрологические и геофизические методы.- К.: Буд1вельник, 1967, с.22. 26. Болотов Б.В., Горячук Н А., Болотов М.Б. Эффект независимостей воздей- ствия магнитных диполей. Дополнение к заявке big 32-ОТ-5777 от 28 марта 1967. 27. Болотов Б.В. Способ электролиза переменным током ассиметричной фор- мы без постоянной составляющей Заявка № 1630790/02 (02312 Кс ) от 9 марта 1971. 28. Б, и: О1 29. Б> н< 30. Bi я; Л5 31. Б. Д< 2 32. F 1< 33. U с. 34. В з: 35. Г П В( 36. Э 37. Т в м 38. Е 1< 39. Б 1з 106
28. Болотов М.Б., Горячук Н.А., Болотов Б.В., Щелканов С.С. Производные изостеров молибдена и способ их получения. Заявка № 474687/25 (106470) от 2 августа 1989. 29. Болотов М.Б., Горячук Н.А., Болотов Б.В., Щелканов С.С. Способ холод- ного лдерного синтеза. Заявка № 4739016/25 (97^ 58) от 14 июля 1989. 30. Болотов М.Б., Горячук Н.А., Болотов Б.В., Щелканов С.С. Способ термо- ядерного преобразования вещества. Заявка №4719432/25 (099628) от 7 ию- ля 1989. 31. Болотов М.Б., Горячук Н.А , Болотов Б.В., Щелканов С.С. Явление псев- доядерного преобразования в ферромагнитном веществе. Заявка № ОТ-ЕВ- 211 от 10 марта 1989. 32. Fleischman М Pong S Submitted to “ I Elect roandl Chem ”. March 11 № 20, 1989. 33. Царев В. Холодный ядерный синтез год спустя. Наука и жизнь, № 3, 1990, с. 19-24 34. Воронов Г С. Конец холодного термояда. Химия и жизнь, № 6, 1989, с. 15- 32. 35. Горбунов А.А., Гулин М.А., Долгов А.И.; Николаев О.В., Савелов А С. Прямая регистрация потока надтепловых алектронов плазмы микропинче- вого разряда.Письма в ЖЭТФ.Т.50, выП.7, с.320-322, 10 октября 1989. 36.Эмсли Дж.Элементы: пер.с англ.- М., Мир, 1993. 37. Таблицы спектральных линий. А.Н. Зайдель, В.К. Прокофьев, С.М. Райский, В.А.Славный, Е.Я. Шрейдер. Справочник. М.: Главная редакция физико- математической литературы издательства"Наука”, 1977. 38. Елецкий А.В., Смирнов Б.М. Свойство кластерных ионов. УФН, сентябрь 1989, т.159, вь;п.1, с.45-78. 39. Болотов Б.В., Болотова Н.А., Болотов М.Б. Ф1зико-х1м1чна таблица 1зостеры.- К.: Украшська Академы орипнальних наук: 1дея, №4, 1994.
ОГЛАВЛЕНИЕ ПРЕДИСЛОВИЕ...................................................3 ВСТУПЛЕНИЕ....................................................4 ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКАЯ ТАБЛИЦА ИЗОСТЕРОВ...........................6 ПОСТУЛАТЫ И НАША МОДЕЛЬ МИРА................................. 10 ЯДЕРНЫЕ ЧАСТИЦЫ..............................................17 РЕАКЦИЯ БОРА И АЗОТА.........................................31 СВЯЗЬ СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ.....................................32 ПОТЕНЦИАЛЫ ИОНИЗАЦИИ.........................................34 ПЕРИОДИЧНОСТЬ ТАБЛИЦЫ ПОТЕНИЦАЛОВ ИОНИЗАЦИИ..................38 ЕДИНОЕ ВОЛНОВОЕ ПОЛЕ.........................................44 ПРЕДПОСЫЛКИ К ЯДЕРНЫМ ПРЕВРАЩЕНИЯМ НА МАЛЫХ ЭНЕРГИЯХ...............................47 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ...............................50 Глоссарий....................................................66 Физические величины..........................................67 Спектр водорода ,.У.....~.................................................................................... 68 Электронная и ионная эмиссия.................................71 Диаграмма элемента............................................И Физико-химическая таблица изостеров..........................75 Библиография................................................105