КАЗАНСКИЙ ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО
ЗНАМЕНИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНЙВЕРСИТЕ1
им. В. Й. УЛЬЯНОВА-ЛЕНИНА
Кафедра радиофизики
ДИФФЕРЕНЦИРУЮЩИЕ
И ИНТЕГРИРУЮЩИЕ ЦЕПИ
Лабораторная работа
для студентов 3 курса
Казань - 1977
Составитель - А.Г.Таюрский
Описание к лабораторной работе "Дифференцирующие и инте -
грирующие цепи" содержит задание,необходимые теоретические све-
дения и методические указания для самостоятельного выполнения
работы.
В теоретической части описания рассматривается прохожде -
ние скачков напряжения через линейные ВС цепи, выводятся усло-
вия дифференцирования и интегрирования входного напряжения,со-
держатся сведения о влиянии параметров генератора и нагрузки
на качество дифференцирования и интегрирования.
Описана лабораторная установка, позволяющая эксперимен -
тально ознакомиться с работой дифференцирующих и интегрирующих
ВС цепей. Приведенные в описании сведения дают студентам поз -
модность изучить и выполнить работу без привлечения дополни -
тельной литературы.
Cj Офсетная лаборатория Казанского университета, 1977.
Практика физического эксперимента часто требует получе -
ния колебаний слоеной формы: треугольной, параболической и
т.д., причем часто требуется получить одиночные колебания та -
кой формы - импульсы. Под импульсом напряжения или тока пони -
мают напряжение или ток, действующие в течение короткого про-
межутка времени. Получение таких колебаний с помощью генерато-
ров порой бывает очень сложным, поэтому используют формирующие
цепи, техническая реализация которых достаточно проста. Суше -
ствуют цепи, на выходе которых колебания приближенно соответ -
ствуют производной или интегралу от напряжения, поданного на
вход этой цепи. В качестве таких цепей используются комбинации
из сопротивлений и емкостей или из сопротивлений и индуктивно-
стей.
§ I. ЛИФФЕРЕНЦИРУПЦИЕ ЦЕПИ
Рассмотрим процессы заряда и разряда емкости в схеме на
рис. I.I.
Допустим, что в момент времени Г = 0 напряжение на кон-
денсаторе отсутствует ( Йс(0) = 0) и ключ К переведен в по-
ложение I. С этого момента начинается заряд емкости. Согласно
второму закону Кирхгофа,'должно выполняться условие:
E~Uc + Ua
(i.i)
Так как
М* = ‘'J & >	= С
то уравнение (I.I) записывается в виде дифференциального урав-
нения:
решением которого является выражение
Мс=Е(Ее"^)	(1,2)
где	- постоянная времени цепи.
Дифференцируя (1.2), получим выражение для тока заряда:
е (1-3)
з at М
следовательно, напряжение на резисторе £ равняется
ий°№Ее~ъ
Допустим, что к некоторому моменту времени конденса-
тор успел зарядиться до напряжения &со ( Мср< £ ) и в
этот момент ключ К переводится в положение 2. В этот момент
источник напряжения Е отключается, а конденсатор начинает раз-
ряжаться через резистор Z? . Для этой цепи, согласно второму
закону Кирхгофа, должно выполняться условие:

(1.5)
- 4 -

Поэтому дифференциальное уравнение запишется в виде:
а его решением будет:
- t
Ус = Усо6~^	(17)
Дифференцируя (1.7), получим для тока разряда:
;	=	(1.8)
LP с dt р	р
Следовательно, напряжение на резисторе R. равняется
Up = i,pH = ucoe^	(Ь9)
Эпюры функций (1.2)-(1.4), (1.7)-(1.9) приведены на
рис- 1.2.
Рис.1.2
Рассмотрим цепь на рис. 1.3.
>> с
•-----II------•-----о
У/х & П Ийых
а--------------I——о
Рис. 1.3
Полагая в уравнении (1.1а) Е=1кх, RO? и учитывая,
что по второму закону Кирхгофа	, а для рас-
сматриваемого случая л e Z7/»/jr , получим:
± Um =	« к»
При условии
« -£ Ufax	(1.11)
из уравнения (1.10) следует:
(II2>
-	выходное напряжение пропорционально производной входного
Поэтому RC цепь с резистивным выходом называют дифференцирую-
щей.
Если выполняется условие
(I.I3)
из уравнения (1.10) следует
U&x*lfa	(I.I4)
-	выходное напряжение достаточно точно повторяет входное.
- 6 -
Для заданной формы сигнала Убх дифференцирование соглас-
но (1.11) получается тем точнее, чем меньше постоянная времени
Т" . Однако, как следует из (I.I2), при уменьшении Т? умень -
шается величина выходного напряжения.
Идеально точное дифференцирование теоретически возможно
только при бесконечно малых значениях Т“ , но согласно(1.12),
выходное напряжение будет в этом случае иметь бесконечно малую
амплитуду, т.е. идеально точное дифференцирование практически
невозможно. Поэтову дифференцирующая цепь для математического
дифференцирования непригодна и применяется для укорочения дли-
тельности импульсов и т.д.
Для получения выходного напряжения, соответствующего про-
изводной от напряжения на входе цепи, необходимо выполнение ус-
ловия
(I.I5)
где t - длительность напряжения на входе цепи.
Рассмотрим физику процессов, происходящих в дифференцирую-
щей цепи при прохождении через нее импульса прямоугольной фор-
мы.
Так как напряжение на конденсаторе не может изменяться
скачкообразно, то в момент поступления на вход цепи положи
тельного импульса с амплитудой на резисторе Л напряже-
ние будет равно Ум . Затем начнется быстрый заряд конденса -
тора ( Т« tu ), в ходе которого напряжение на конденсаторе
будет возрастать по экспоненциального закону. Напряжение на вы-
ходе цепи, равное разности напряжений Ум и Ус
У9ых а Уб х ~ Ус ~ Ум ~ Ус
будет убывать с той же скоростью. Значения У бых в моменты вре-
мени	, ^з показаны стрелками на рис.1.46. Из-эа ма-
лой величины постоянной времени напряжение на выходе ста-
новится практически равным нулю задолго до окончания импульса,
так как за время tu конденсатор успевает почти полностью
зарядиться.
Рис. 1.4
С момента оконча-
ния действия входного
импульса в цепи дейст-
вует только одно на -
пряжение Ыс и, со -
гласно закону Кирхгофа,
выходное напряжение
можно найти из равенст-
ва
0=	2^1.16)
т.е. выходное напряже-
ние должно повторять
напряжение Ис .По-
этому в момент времени
tu на выходе цепи по-
является напряжение 11 п
с отрицательной поляр-
ностью. Этот отрица -
тельный перепад напря-
жения быстро спадает
до нуля, так как кон -
денсатор быстро разря-
жается.
Таким образом, каждый входной импульс прямоугольной формы
преобразуется рассматриваемой цепью в пару остроконечных крат-
ковременных импульсов разной полярности. Поэтому такая цепь
является обостряющей. Остроконечные импульсы используются очень
широко и, в частности, для запуска импульсных устройств. Со -
хранил по существу крутой фронт исходного импульса прямоуголь-
ной формы, остроконечный импульс спадает до нуля настолько быст-
ро, что не влияет на последующую работу запускаемого устройст-
ва.
- 8 -
Покажем, что напряжение на выходе обостряющей цепи при -
мерно пропорционально производной входного напряжения, ' т.е.
цепь в известной степени является дифференцирующей.
Напряжение на выходе цепи
Г'
где ток заряда и разрядка конденсатора 4=6
Так как и быстро становятся достаточно близ -
кими (см. рис. 1.46), то можно записать:
откуда
и»)
Длительность импульсов на выходе дифференцирующей цепи
оценивается на определенном уровне] длительность импульса по
основанию оказывается бесконечно большой, ибо напряжение спа -
дает экспоненциально.
Рис. 1.5
Обычно величину Vgi определяют на уровне O.Si/tr- В соответ-
ствии с этим запишем:
ta
о.5Им°г1мв'~
откуда
или tu^ren2.
Переходя от натуральных логарифмов к десятичным, окончательно
получим:
t'u *2,5V%2
Чем меньше постоянная времени V , тем быстрее заряжается и
разряжается конденсатор и тем меньшую длительность имеют вы -
ходные импульсы, тем более они остроконечны. Однако ’ умень -
шать "С целесообразно лишь до определенного предела.
Действительно, в практических схемах на вход дифференци -
рующей цепи поступают импульсы, имеющие трапецеидальную форму,
но которые мы условно считаем прямоугольными (рис. 1.5). В
этом случае напряжение на выходе цепи зависит от соотношения
между длительностью фронтов импульса "tq> и постоянной време-
ни цепи V .
Длительность переднего фронта определяется временем на -
растания импульса от 0,1 Z6* до 0,9	, а длительность зад -
него фронта (среза) - временем спада импульса от 0,9 до
0,1 Им . На рис. 1.6 показан примерный вид реального прямо -
угольного импульса.
Рис. 1.6
Если t<f>«T<+tu (1.5а), то за время действия фрон -
та входного импульса конденсатор не успевает сколько-нибудь зна-
чительно зарядиться, и напряжение на выходе почти повторяет
входное напряжение. По существу, заряд конденсатора начинается
после того, как на входе устанавливается напряжение VAx =	=
= const . с этого момента напряжение на выходе Мвы* —
г/лх - ис	начинает уменьшаться с постоянной времени F .
Во время действия среза входного импульса напряжение на
конденсаторе практически не успевает измениться и остается рав-
ным 2/лг . Поэтому уменьшение г/Лх (по сравнению с г/„ ) пе-
редается на выход цепи ( Vgux - Vgx -Кс ). где формирует-
ся передний фронт отрицательного импульса. Крутизна его равна
крутизне среза входного импульса. По существу, лишь по оконча-
нии входного импульса конденсатор начинает разряжаться через
сопротивление Х2 , и напряжение на выходе падает также с по -
стоянной времени Т' .
При Т&- "ttp цепь будет дифференцирующей для фронта им -
пульса, что, как видно из рис. 1.56, приводит к сглаживанию и
уменьшению амплитуды выходного напряжения. Поэтому для посто -
янной времени Т нужно выбирать значения большие и
До сих пор мы рассматривали идеализированную цепь, где не
учитывалось внутреннее сопротивление генератора импульсов
и входная емкость Со устройства, подключаемого к выходу диф-
ференцирующей цепи. На рис. 1.7 представлена цепь с учетом
этих параметров.
Рис. 1.7
- II -
Рассмотрим по отдельности влияние этих параметров на ка-
чество дифференцирования.
Сопротивление уменьшает амплитуду выходного напря -
жения, так как происходит деление начального скачка напряжения
Итвых ~ Им £+
и увеличивает постоянную времени
Г.« (£-+£<.) С
Емкость Со вследствие конечного времени заряда увеличи-
вает длительность фронта и среза выходного импульса, а также
уменьшает его амплитуду.
§ 2. ИНТЕГРИРУЮЩАЯ ЦЕПЬ
Рассмотрим схему на рис. 2.1.
г/лг
с ивыя
Рис. 2.1
Полагая в уравнении (1.1а) для произвольного входного
напряжения и емкостного выхода Е -TJex, 'Ис = K&xi = V
получим:
^4*“* + Увы* = Пвх	(2.1)
При условии

(2.2)
из уравнения (2.1) следует:
И 1/бух
dt

- 12 -
или
'Ивых ~	J l/gx dt	(2.3)
-	выходное напряжение пропорционально интегралу от входного.
Поэтому НС - цепь с емкостным выходом называется интегри -
рующей. При условии
« Z/6vx	(2.4)
Of V
из уравнения (2.1) следует:
Ugbrx^Vgx	(2.5)
-	выходное напряжение достаточно точно повторяет входное.
Для заданной формы сигнала Ийх интегрирование, соглас-
но (2.2), происходит тем точнее, чем больше постоянная времени
Т . Однако, как следует из (2.3), увеличение постоянной
времени Т приводит к уменьшению величины выходного напряже -
ния. Поэтому идеально точное интегрирование невозможно.
Условием приближенного интегрирования импульса длительно-
стью является
tu«T>	(2.6)
Рассмотрим физику процессов, происходящих в интегрирующей
- цепи при прохождении через нее импульса прямоугольной
формы.
Так как конденсатор С не может мгновенно зарядиться, то в
момент поступления на вход прямоугольного импульса все входное
напряжение выделяется на резисторе , a Ut&x = Z/c*Q
(рис. 2.2в).
За время действия импульса конденсатор заряжается с по -
стоянкой времени по закону
-- I
= dgbix= Zfn6x(^~G /
- 13 -
К моменту окончания входного импульса (	) напряжение на
выходе достигает максимального значения
't-и I
~ ZZm6x (С )
и конденсатор начинает разряжаться через резистор, а напряже-
ние Ufax уменьшается с той же постоянной времени (рис.
2.2). Можно считать, что через время t =ЗТ“ после окончания
входного импульса конденсатор С практически разрядился, т.е.
длительность импульса на выходе интегрирующей цепи будет:
tu66fx +3V
Так как по условию tu«'P , то Ёивш^’З'С.
Таким образом, при Z^>> на выходе цепи будут наблю -
даться растянутые пилообразные импульсы с амплитудой
ZZm вых < ZZмвх
Поэтому такую цепь называют еще удлиняющей или сглаживающей.
- 14 -
Удлиняющие цепи применяют в счетно-решающих устройствах,
в устройствах выделения импульсов по длительности, в схемах
накопления заряда и т.п.
Покажем, что напряжение на выходе такой цепи примерно про-
порционально интегралу входного напряжения, т.е. удлиняющая
цепь до некоторой степени является интегрирующей.
Предположим, что на вход цепи воздействует передний фронт
пилообразного импульса (рис. 2.3>. Заряд, получаемый конденса-
тором за время Л t ,
у = i at
Если tu , то за время действия импульса напряжение на кон-
денсаторе У бык составляет столь небольшую долю Us* , что в
любой момент ток заряда конденсатора
_ 2(gx - Vevx _. Увх	. .
С —	g	( )
Тогда приращение заряда i& , а приращение на-
пряжения на конденсаторе под действием заряда АО
Произведение £ пропорционально площади одного из
прямоугольников, на которые можно приближенно разбить площадь
между осью абсцисс и кривой УХх (рис. 2.3).
Напряжение, появляющееся на конденсаторе к произвольно вы-
бранному моменту времени t ~Ь6 , равно сумме приращений в
интервале от t = 0 до t-tb :
(Vfor*(2‘8)
т.е. цепь, изображеннея на рис. 2.2, оказывается суммирующей.
- 15 -
Записанное равенство является приближенным, так как су -
шествует разница между тем мгновенным значением , которое
действует на цепь в каждый момент времени, и тем значением
(27/ , Z4  т.д.), которое принимается за высоту прямоуголь-
ника и поэтому стоит в правой части выражения (2.8). Чем мень-
ше Л t , тем точнее будет приведенное равенство.
Если перейти в пределе к бесконечно малым приращениям
то
dt
а сумма (2.8) записывается в вида интеграла:
Г	/
%4/х	%*	(2.9)
о	°
Таким образом, цепь с емкостным выходом при	явля-
ется интегрирующей.
Рассмотрим влияние на интегрирующую RC -цепь в нут ре н -
него сопротивления источника входных сигналов , входного
емкости С„х и входного сопротивления @вх следующего каскада
(нагрузки). Схема цепи с учетом этих параметров изображена на
рис. 2.4.
Qc А
Рис. 2.4
- 16 -
Эта схема может быть представлена -в виде рис. 2.5.
Здесь
= УвХ	<2.12)
-Q+fii
c'=c+cSJf
а постоянная времени Т>э равна:
Ли “ /ъ*
где V=-QC - постоянная времени при отсутствии Я€Х-
Отсюда видно, что наличие сопротивления Я в* уменьшает
выходное напряжение и уменьшает постоянную времени, т.е. ухуд-
шает интегрирующие свойства цепи.
Наличие сопротивления и емкости Свх увеличивает по-
стоянную времени, т.е. улучшает интегрирующие свойства цепи.
Краткие выводы
I.	Цепь, состоящая из последовательно соединенных ковден-
саторе и резистора, может быть дифференцирующей или интегри -
руюаей.
- 17 -
2.	Цепь с резистивным выходом является дифференцируицей.
Условие хорошего дифференцирования - малая величина постоянной
времени ВС по сравнению с длительностью входного импульса.
3.	Цепь с емкостным выходом является интегрирующей. Усло-
вие хорошего интегрирования - большая величина постоянной вре-
мени ВС по сравнению с длительностью входного импульса.
4.	Если ЕС-цепь предназначена для передачи импульса без
искажения его формы, то цепь с резистивным выходом должна иметь
большую постоянную времени, а цепь с емкостным выходом - малую.
§ 3. СПИСАНИЕ УСТАНОВКИ
Принципиальная схема установки приведена на рис. 3.3.
В работе исследуется дифференцирование и интегрирование
прямоугольных импульсов напряжения, которые получаются с по -
мощью триггера.
Триггер представляет собой двухкаскадный усилитель, на -
пряжение с выхода которого через сопротивление подается снова
на вход. В простейшем стучав схема триггера имеет вид, изобра-
женный на рис. 3.1.
Рис. 3.1
- 16 -
Смещение на лампы подается от какого-то внешнего источ -
ника. Схема обладает тем свойством, что одна из ламп окаэы -
веется запертой до тех пор, пока внешний сигнал не поступит
на схему. Рассмотрим, как может возникнуть подобное состояние.
Допустим, что в момент включения анодного напряжения че-
рез обе лампы течет ток. Однако он не может быть абсолютно
одинаковым из-за флуктуаций, которые всегда имеют место.Пусть
ток через лампу Л1 увеличился. Это приведет к уменьшению ее
анодного тока, что, в свою очередь, вызовет уменьшение потен-
циала на сетке Л2. Ток через лампу Л2 уменьшится, а анодное
напряжение возрастет, что вызовет повышение потенциала сетки
Л1 и, следовательно, дальнейшее увеличение тока через лампу
ЛТ. Коротко представим эти изменения напряжений в виде такой
последова тельности:
Из сказанного видно, что начавшийся процесс открывания
одной лампы и закрывания другой будет продолжаться лавинооб -.
разно до тех пор, пока одна из ламп (в нашем случае, Л2) не
закроется. В этом случае говорят, что схема пришла в устойчи-
вое состояние, в котором она может находиться как угодно дол-
го.
Пусть на обе сетки одновременно подан отрицательный игл -
пульс. Через закрытую лампу импульс не пройдет, зато на от -
крытой лампе он усилится и изменит свою полярность - на аноде
открытой лампы появится положительный импульс, достаточный
для того, чтобы открыть закрытую лампу. Лампа Л2 откроется,
все процессы пройдут аналогично разобранному выше и приведут
к закрыванию лампы Л1. Следующий внешний импульс снова опро-
кинет схему. Этот, так называемый, запускающий импульс можно
подавать не только на сетки ламп, но и на катод или на анод.
В промежутках между двумя запускающими импульсами напряжения
на анодах ламп остаются постоянными, т.е. получаются прямо -
угольные импульсы, частота которых в два раза ниже частоты за-
пуска вдих импульсов.
- 19 -
Запускающие импульсы
Импульсы на выходе триг -
гера
Рис. 3.2
Рис. 3.3
В данной установке использована схема триггера,в ко-
торой смещение на сетки подается не от внешнего источни -
ка, а создается на катодном сопротивлении за счет анодно-
го тока ламп. Запускапцие импульсы подаются на катод.Про-
цессы, происходящие при таком способе запуска, аналогичны
процессам при подаче запускающих импульсов на сетки ламп
(рис. 3.2).
- 20 -
В качестве источника запускаппих импульсов использован
блокинг-генератор (рис. 3.4.). Он представляет собой однолам-
повый генератор с очень сильной индуктивной обратной связью.
Если при умеренной положительной обратной связи такой генера-
тор давал бы синусоидальное напряжение, то при сильной поло -
жительной обратной связи синусоидальные колебания искажаются
и на выходе блокинг-генератора появляются короткие импульсы
большой амплитуды.
Разберем коротко физические процессы, протекавшие в бло-
кинг-генераторе. Допустим, что конденсатор С заряжен до тако-
го напряжения, что лампа заперта. Из дальнейшего будет вид -
но, что такое состояние возможно. Конденсатор С постепенно
разряжается через сопротивление R по экспоненциальному зако -
ну. В некоторый момент времени напряжение на сетке достигает
потенциала отпирания, и в анодной цепи лампы появляется ток.
Нарастание этого тока вызывает появление ЭДС в первичной и
вторичной обмотках трансформатора. При правильно выбранном
направлении витков трансформатора напряжение, возникапцее на
вторичной обмотке, имеет такую полярность, что анодный ток
возрастает. Если скорость изменения анодного тока растет, то
растет и переданное на сетку напряжение, так что процесс но -
сит лавинообразный характер.
Анодный ток лампы возрастает настолько, что рабочая точ-
ка перемещается на верхний загиб характеристики лампы, и при
дальнейшем изменении потенциала сетки анодный ток не будет
меняться.
- 21 -
Потенциал сетки становится настолько большим, что начи -
нается перераспределение тока в лампе. Значительная часть тока
течет на сетку и заряжает конденсатор С. Так как скорость из -
менения анодного тока стала равняться нулю, то из анодной це -
пи в сеточную не передается никакого напряжения. За счет заря-
да конденсатора С потенциал сетки начинает падать, вызывая
уменьшение анодного тока и напряжения на первичной и вторичной
обмотках трансформатора. Это, в свою очередь, приводит к умень-
шению потенциала на сетке, дальнейшему уменьшению анодного то-
ка и т.д. Процесс заканчивается запиранием лампы. После этого
весь цикл повторяется снова.
Примерная форма напряжения на сетке блокинг-генератора
приведена на рис. 3.5.
Период колебаний, генерируемых блокинг-генератором, опре-
деляется в первом приближении произведением ВсС. Следователь -
но, меняя величину Вс, можно менять период колебаний блокинг-
генератора. А так как длительность импульсов с триггера опре -
деляется промежутком времени между двумя запускающими импуль -
сами, то при изменении частоты последних будет меняться и дли-
тельность прямоугольных импульсов напряжения. Очевидно, чем
выше частота колебаний блокинг-генератора, тем меньше длитель-
ность импульса. Запускающие импульсы снимаются с небольшого со-
противления (порядка 400 - 500 см), включенного в катод бло -
кинг-генератора.
- 22 -
Колебания прямоугольной формы, снимаемые с анода тригге -
ра, подаются на выход через катодный повторитель. Это обеспе-
чивает сохранение формы импульса при подключении нагрузки к
выходу установки.
ЗАДАНИЕ
I.	Ознакомиться с описанием приборов: измерителя частоты
и осциллографа.
2.	С помощью измерителя частоты измерить длительность пря-
моугольных импульсов, используя известнее соотношения:
( Т' - длительность импульса).
Подать напряжение с выхода установки на осциллограф и за-
рисовать форму колебаний на экране осциллографа.
3.	Провести анализ дифференцирования прямоугольных им
пульсов. По формулам
и
К % - 1ГК • <00%=</- е '&) /00%
теоретически определить, до какого значения в процентах от
входного напряжения зарядится конденсатор за время, равное дли-
тельности прямоугольного импульса. Расчет провести для четырех
различных постоянных времени. Значения R и С указаны на перед-
ней панели установки.
4.	Собрать дифференцирующую схему
- 23 -
и практически изучить прохождение прямоугольных импульсов. Для
этого к точке "а" подсоединить земляной провод источника пря -
моугольных импульсов, к точке "б" - провод, идуисий с катодного
повторителя. Точку "г" роединить с земляной клеммой осцилло -
графа, а точку "в" - с клеммой "Вход У". Зарисовать форму им -
пульсов на выходе дифференцирующей цепи при различных значени-
ях постоянной времени ВС.
По полученным осцилограммам определить к%. Для этого, в
условном масштабе, замерить величины АВ и СД (см. рис. 3.6).
По формуле
определить к% для всех значений ВС. Сравнить полученные значе-
ния к% с расчетными.
Если будет расхождение результатов, объяснить его.
5.	Провести качественный анализ интегрирования прямо
угольных импульсов. Собрать.схему
р—1	I—-------0
ff
U8x	ЙГЛ/Г
0---------------0/
Точки "а", "б", "в", "г" соединить с генератором и входом ос -
циллографа так же, как и в случае дифференцирующей цепи.
- 24 -
Зарисовать осциллограммы при всех значениях ВС и в услов-
ном масштабе измерить амплитуду получившихся импульсов.
Объяснить полученные результаты, сравнить их с реэульта -
тами пункта 4.
Литература
Бонч-Бруевич А.М. Радиоэлектроника в экспериментальной
физике. "Наука", 1966.
Ицхоки Л.С., Овчинников Н.И. Импульсные и цифровые устрой-
ства. "Сов.радио", 1973.
Гольденберг Л.И . Импульсные и цифровые устройства."Связь?
1973.
Браммер Ю.А., Нащук И.Н. Импульсная техника. "Высшая шко-
ла", 1971.
РегельсонЛ.М., Кузнецов А.В., Пятибратов А.П.. Импульсная
техника. М., Изд-во МГУ, 1967.
Редактор А.А.Макарова
Сдано в набор 7/П-1977 г. Подписано в печать 27/У1-1977 г.
Форм.буи. 60 х 84 I/I6. Печ.л.1,5. Тирах 350. Заказ 427.
Бесплатно.
Офсетная лаборатория КРУ
Казань,Ленина, 4/5