Двести интригующих физических задач. Библиотечка «Квант» - Гнэдиг П., Хоньек Д., Райли К.

Автор: Гнэдиг П. Хоньек Д. Райли К.

Теги: общее школьное образование общеобразовательная школа физика сборник задач олимпиады библиотечка квант

ISBN: 5-85843-055-4

Год: 2005

Похожие

Библиотечка "Квант". Выпуск 114. Сборник качественных задач по физике

Библиотечка Квант 118. Задачник "Кванта" Физика Ч.1

Библиотечка Квант 123. Задачник "Кванта" Физика Ч.3

Библиотечка Квант 120. Задачник "Кванта" Физика Ч.2

Текст

БИБЛИОТЕЧКА
КВАНТ
ВЫПУСК
П.Гнэдиг,
Д.Хоньек, К.Райли
интригующих
физических
задач
(Избранные задачи
международных
олимпиад)
ПЕРЕВОД С АНГЛИЙСКОГО
ПОД РЕДАКЦИЕЙ С.С.КРОТОВА
71
Техносфера
Москва
2005

УДК 373.167.1:53+53(075.3)
ББК 22.3я721
Г56
Серия
« Библиотечка «Квант»
основана в 1980 г.
РЕДАКЦИОННАЯ КОЛЛЕГИЯ:
Б.М.Болотовский, А.А.Варламов, В.Л.Гинзбург,
Г.С.Голицын, Ю.В.Гуляев, М.И.Каганов, С.С.Кротов,
С.П.Новиков. Ю.А.Осипьян (председатель),
В.В.Произволов, И.X.Розов, А.Л.Стасенко, В.Г.Сурдин,
В.М.Тихомиров, А.Р.Хохлов, А.И.Черноуцаи (ученый
секретарь)
Научный редактор выпуска С.С.Кротов
Гнэдиг П., Хоньек Д., Райли К.
Г90 Двести интригующих физических задач. Перевод с англ.
- М.: Бюро Квантум, Техносфера, 2005. — 272 с. (Библио¬
течка «Квант». Вып. 90)
Книга представляет собой сборник задач, предлагавшихся в разные
годы на Международных физических олимпиадах школьников. Ко
всем задачам даны указания и подробные решения, снабженные
большим количеством рисунков. Задачи охватывают все разделы
школьной физики, но порой и выходят за ее пределы.
Для учащихся средних школ, лицеев и гимназий, для членов и
руководителей физических кружков и факультативов, а также для всех
тех, кому просто интересна физика.
ISBN 5-85843-055-4
ББК 22.3я721
9ПП PnTvlincj
With Hints
and Solutions
PETER GNADIG,
GYULA HONYEK
& KEN RILEY
Cambridge
UNIVERSITY PRESS
ISBN 5-85843-055-4
ISBN 0-521-77306-7 (англ.)
© Cambridge University Press, 2002
© Бюро Квантум, РИЦ Техносфера,
перевод и оформление, 2005

ПРЕДИСЛОВИЕ ОТ РЕДАКЦИИ
Debberando d/sc/tur sapient/a
Раздумья всех нас учат мудрости
Когда появилось предложение об издании на русском языке
в серии научно-популярных книг «Библиотечка «Квант» книги
«200 Puzzling Physics Problems», авторы Peter Gnadig, Gyula
Honyek, Ken Riley, мы подвергли ее пристрастной и «перекре¬
стной» экспертизе. Прежде всего, мы хотели понять, не является
ли эта книга еще одной, пусть на английском языке, компиляци¬
ей физических сюжетов из широко известных и доступных
источников, - иначе своим появлением она может принести
разочарование требовательным читателям.
Сразу скажем, что вы не будете разочарованы. Костяк книги
действительно составляют красивые задачи Международных
физических олимпиад прошлых лет и известные задачи-изюмин¬
ки из числа уже вошедших в наши классические сборники задач.
Однако даже искушенный читатель найдет в книге значительное
число малоизвестных оригинальных задач.
К важному достоинству книги стоит отнести разумную коли¬
чественную сбалансированность как относительно простых, так
и сложных, а порой и очень сложных, задач (как это принято,
трудные и очень трудные задачи отмечены значками «* » и
« * * » ). Все задачи снабжены « по дек аз кам и » и подробными
решениями, иногда заканчивающимися любопытными примеча¬
ниями.
Заметим, что математический аппарат, используемый в реше¬
ниях, в основном не выходит за рамки элементарной алгебры,
лишь иногда требуется обращение к дифференциальному исчис¬
лению.
Таким образом, готовя книгу к русскоязычному изданию, мы
исходили из того, что она будет полезной и интересной как
школьникам, студентам и педагогам, так и просто любителям и
собирателям «вкусных» задач по физике.

Хотя предлагаемая авторами очередность задач нашим чита¬
телям может показаться неестественной - например, задачи по
оптике попали «внутрь» книги, а не в конец, что соответствовало
бы школьной и вузовской программам по физике, - мы из
уважения к авторам не стали менять порядок расположения
задач. И вообще, чтобы не было недоразумений, честно призна¬
емся, что наше «силовое участие» при подготовке книги к печати
ограничилось лишь исправлением явных промахов или ничем не
обоснованных нагромождений в решениях задач. Такие решения
мы написали заново. Думаем, что авторы книги не воспримут
указанный жест как вмешательство, а, в соответствии с существу¬
ющей в сообществе композиторов задач профессиональной тра¬
дицией, будут снисходительны, тем более что с двумя из них нас
связывают годы совместной работы в жюри Международных
олимпиад по физике.
Хочется надеяться, что предлагаемая книга, во-первых, обо¬
гатит заинтересованных читателей с содержательной точки зре¬
ния, а во-вторых, послужит формированию физического стиля
мышления и развитию вкуса к живой физике.
Изящным завершением сборника является задача 200 о
пузырьках в шампанском: Приглашая читателей книги присое¬
диниться к нашему привету ее авторам, предлагаем, помимо
шампанского в конце (о чем в книге имеется не просто намек, а
четкое указание к действию), вначале налить чашечку крепкого,
по-настоящему заваренного чая и, как в свое время великий
Эйнштейн, помешав ложечкой, удивиться тому, что чаинки
соберутся в ... центре дна. А затем, сделав первый глоток,
неспешно переходите к работе над книгой.
Желаем успехов!

У1. Три маленькие улитки в исходном положении
находятся в вершинах равностороннего треугольника со сторо¬
ной а = 60 см. В некоторый момент времени все приходит в
движение: первая улитка движется ко второй, вторая - к третьей,
третья - к первой с одинаковыми и постоянными по величине
скоростями V - 5 см /мин. Во время движения каждая улитка
всегда оказывается впереди по отношению к соответствующей
следующей улитке. Сколько пройдет времени и какой путь
пройдут улитки до того, как они встретятся? Каковы уравнения
их траекторий? Если улитки считать точечными, то сколько раз
каждая улитка повернется вокруг точки их встречи?
У2. Маленький предмет покоится на краю горизонтального
стола. Его толкают таким образом, что он падает с другой
стороны стола, ширина которого 1 м, через 2 с. Имеет ли предмет
колеса?
УЗ. Лодка может плыть в стоячей воде со скоростью V =
= 3 м/с. Лодочник хочет переплыть реку постоянной ширины
по самому короткому пути. В каком направлении по отноше¬
нию к берегу он должен грести, если скорость и воды в реке
равна: а) и = 2 м/с; б) и ~ 4 м/с? Считайте, что скорость
воды в реке везде одинакова.
У4. Длинный тонкий гибкий ковер лежит на полу. Один
конец ковра загнули и с постоянной горизонтальной единичной
^ скоростью потянули назад над
, с , той частью ковра, которая поко-
0 1 ится (рис.1). Найдите скорость
рис 1 центра масс движущейся части
ковра. Какова минимальная сила,
необходимая для того, чтобы тянуть движущуюся часть ковра,
если ковер имеет единичную длину и единичную массу?
У5. Четыре черепашки движутся равномерно и прямолиней¬
но по очень большой плоской поверхности. Направления их
траекторий произвольны (но не параллельны, т.е. любые две
черепашки могли бы встретиться), при этом пересечься в какой-
либо точке могут не более двух траекторий. На текущий момент
произошли уже пять встреч из (4 х 3)/2 = 6 возможных. Можно

ли тогда с определенностью сказать, что шестая встреча тоже
произойдет?
У6. Два плоских червя, массой 20 г каждый, взбираются по
очень тонкой вертикальной стене высотой 10 см. Один из них
имеет длину 20 см, другой - только
10 см, но он шире первого. Какой из
червей проделал большую работу про¬
тив гравитации и во сколько раз к
моменту, когда каждый червь пере¬
гнулся в точности пополам через верх¬
нюю кромку стены?
У7. Человек ростом ^ = 2 м, при¬
вязанный гибким упругим тросом за
ногу, прыгает вниз с платформы, воз¬
вышающейся над озером на высоте
к = 25 м (рис.2). Другой конец троса
прикреплен к платформе. Человек
начинает падать из состояния покоя, рис ?
находясь в вертикальном положении.
Длина и упругие свойства троса выбраны так, чтобы скорость
человека обратилась в ноль в тот момент, когда его голова
достигнет поверхности воды. В конце концов прыгун зависает на
тросе вверх ногами, а его голова находится на высоте Ыг = 8 м
над поверхностью воды.
а) Найдите длину троса в нерастянутом состоянии.
б) Найдите максимальные скорость и ускорение, которые
достигаются во время падения.
У8. Айсберг, выступающий над водной поверхностью на 10 м,
представляет собой вертикально расположенную правильную
пирамиду. Пренебрегая любым вынужденным движением воды,
найдите период малых колебаний айсберга по вертикали. Плот¬
ность льда 900 кг/м3 .
У9. Пружины подвески у всех четырех колес автомобиля
одинаковы. На сколько корпус автомобиля возвышается над
каждым из колес, когда его правое переднее колесо припаркова¬
но на тротуаре высотой 8 см? Изменится ли результат, если
автомобиль припаркован обоими правыми колесами на тротуа¬
ре? Зависит ли результат от количества и местоположения людей
в автомобиле?
У10*. В романе Виктора Гюго «Отверженные» главный
герой Жан Вальжан, бежавший заключенный, обладал способ¬
ностью взбираться вверх по углу, образованному пересечением
двух вертикальных перпендикулярных друг другу стен. Найдите
7

минимальную силу, с которой он должен был при этом отталки¬
ваться от стен. Какой минимальный коэффициент трения покоя
необходим для осуществления такого движения?
УН. Тонкостенная сферическая оболочка, образованная проч¬
ным соединением двух однородных полусфер из материалов
разной плотности, помещена на наклонную плоскость. Может ли
такое тело оставаться в равновесии, если угол наклона плоскости
к горизонту равен 30°?
У12. Маленький упругий шарик падает вертикально на
плоскость, наклоненную под углом а к горизонту. Верно ли,
что расстояния между последовательными точками ударов ша¬
рика растут в арифметической прогрес¬
сии? Считайте, что столкновения абсо¬
лютно упругие, а сопротивление воз¬
духа пренебрежимо мало.
У13. Клетка-колесо (рис.З) может
вращаться вокруг горизонтальной оси с
пренебрежимо малым трением. Внутри
клетки ниже оси закреплена горизон¬
тальная платформа. Клетку приводят в
положение равновесия и на один конец
платформы сажают хомяка. Как дол¬
жен бежать по платформе хомяк после освобождения колеса,
чтобы оно не вращалось?
У44*. Велосипед удерживается так, чтобы он не мог упасть
набок, по мог двигаться вперед или назад; его педали находят¬
ся в самом верхнем и самом нижнем положениях. Студент
приседает рядом с велосипедом и прикладывает к нижней
педали горизонтальную силу, направленную в сторону заднего
колеса.
Как будет двигаться велосипед?
Вращается ли его зубчатое колесо в том же направлении, что
и заднее колесо, или в противоположном?
Как движется нижняя педаль относительно земли?
У15. Если бы все линейные размеры Солнечной системы
были пропорционально сокращены так, чтобы среднее расстоя¬
ние между Солнцем и Землей стало 1 м, то какова была бы
продолжительность одного года? Считайте, что плотность небес¬
ных тел при этом не меняется.
У16. Если бы масса каждого компонента двойной звезды
была равна массе Солнца и расстояние между ними было равно
расстоянию от Земли до Солнца, то каким был бы их период
обращения?
8

У17. а) Какой должна быть минимальная скорость запуска
ракеты, чтобы вывести спутник на круговую орбиту?
б) Во сколько раз больше энергии требуется для запуска
спутника на- полярную орбиту по сравнению с выводом его на
экваториальную орбиту?
в) Какую начальную скорость должен иметь космический
зонд, чтобы покинуть гравитационное поле Земли?
г) Для чего требуется ббльшая начальная энергия космичес¬
кого зонда - чтобы покинуть Солнечную систему или достичь
Солнца?
У18. Ракета должна покинуть гравитационное поле Земли.
Количество топлива в ее главном двигателе немного меньше, чем
это необходимо. Но можно воспользоваться
еще и вспомогательным двигателем, правда
лишь на короткое время. Когда лучше всего
включить вспомогательный двигатель: во
время взлета или когда ракета практически
остановится относительно Земли? Или это не
имеет значения?
У19. Стальной шарик объемом 1 см3
падает с постоянной скоростью V = 1 см/с в
закрытом сосуде, заполненном медом (рис.4).Каков импульс меда, если его плотность Рис 4
2 г/см3 ?
У20. Стенки замкнутого сосуда первоначально имеют темпе¬
ратуру Г,. Сосуд заполняют газом с температурой Т. В каком
случае газ оказывает более высокое давление на стенки сосуда:
если Тх <Т или если ТХ>Т1
У21*. Рассмотрим два одинако¬
вых железных шара, один из которых
лежит на теплоизолирующей подстав¬
ке, а другой висит на теплоизолирую¬
щей нити (рис.5). К этим двум шарам
подводят равные количества теплоты.
Какой шар будет иметь ббльшую тем¬
пературу?
У22. Два студента (не физики) А и Б, живущие в соседних
комнатах колледжа, решили сэкономить, соединив свои потолоч¬
ные светильники последовательно. Они договорились, что уста¬
новят лампочки по 100 Вт в своих комнатах и будут оплачивать
равные доли счета за электричество. Однако каждый решил
попробовать получить лучшее освещение за счет другого: студент
А установил лампочку в 200 Вт, а студент Б - лампочку в 50 Вт.
Рис. 5
9

Рис. 6
Какой студент впоследствии прова¬
лит экзамены за очередной семестр?
У23. Если батарея с напряжени¬
ем и подсоединена к электрическим
клеммам 1 черного ящика, показан¬
ного на рисунке б, то вольтметр,
подсоединенный к электрическим клеммам 2, показывает напря¬
жение и/2. Если же эту батарею подключить к клеммам 2, то
вольтметр, подсоединенный к клеммам 1, покажет напряжение
и. Черный ящик содержит только пассивные элементы. Какие
это элементы?
У24. Ведро с водой подвешено на веревке. Его отклоняют от
положения равновесия и отпускают. В системе начинаются
колебания. Однако ведро протекает, и уровень воды в нем
уменьшается. Как изменится период колебаний, когда вся вода
вытечет?
У25. Центр тяжести пустой тонкостенной мензурки массой
100 г и диаметром 60 мм находится на расстоянии 100 мм от
основания. До какой высоты нужно заполнить мензурку водой,
чтобы сделать ее наиболее устойчивой?
У26. Уха приготовлена в полусферической медной кастрюле
диаметром 40 см. Чтобы уха быстрее остыла, кастрюлю опускают
в озеро (рис.7). При этом она плавает, погрузившись в воду на
10 см. Зачерпнет ли кастрюля воды,
если цепочку, прикрепленную к краю
кастрюли, подтянуть вверх на 10 см?
У27. Круглое отверстие радиусом г в дне сосуда, первона¬
чально заполненного водой, для герметизации закрыто шаром
массой т и радиусом К > г (рис.8). Уровень воды теперь
медленно понижают, и, когда он достигает некоторого значения
/?0 , шар поднимается над отверстием. Найдите /% .
У28. Мыльные пузыри, заполненные гелием, плавают в
воздухе. Чья масса больше: оболочки пузыря или гелия внутри
оболочки?
10

Я'
л-
У29. В вертикальной капил¬
лярной трубке, опущенной в сосуд II Я
с водой, вода поднимается до высо¬
ты Я. Три изогнутые трубки а, Ь и
с, сделанные из такого же матери¬
ала, опущены одним концом в со¬
суд с водой, как показано на рисун¬
ке 9. Будет ли вода вытекать из Рис■ 9
других концов этих трубок?
УЗО. Заряженный сферический конденсатор в результате
небольшой проводимости заполняющего его диэлектрика мед¬
ленно разряжается. Какова величина и направление магнитного
поля, вызванного током саморазряда?
У31. Радиус электрически заряженной проводящей сферы
(рис. 10) изменяется периодически с заданной амплитудой. Заря¬
ды на ее поверхности можно рассматри¬
вать как мнбжество излучающих дипо¬
лей. Какова диаграмма направленности
излучения сферы?
У32*. Каким бы был мировой рекорд
по прыжкам в высоту среди мужчин (на
соревнованиях в закрытом помещении)
на Луне?
УЗЗ. Маленький шарик В лежит на
краю стола высотой 1 м, другой такой же Рис. 10
шарик А подвешен на нити длиной 1 м и
представляет собой математический маятник (рис. 11). Если нить
с шариком А привести в горизонтальное положение и отпустить,
то между шариками произойдет
упругое столкновение. Рассматри¬
вая движение шарика В только до
момента его падения, на землю,
ответьте на вопросы:
а) какой шарик дольше нахо¬
дится в движении;
б) у какого шарика больше дли¬
на траектории?
У34. Маленький груз закреп- рисл
лен на одном конце нити длиной
Ь = 50 см. Вследствие вынужденного движения другого конца
нити груз движется с постоянной скоростью V = 3,0 м/с в
вертикальной плоскости по кругу радиусом К = 50 см. Начертите
«траектории» обоих концов нити для промежутков кругового
и
I
/+
+
+\
-Г
+\
+
+
V+
+/
+
+/
/I 1 м
1 м
И

движения груза в 15°, указывая на каждой «траектории» поло¬
жения концов нити в один и тот же момент времени.
У35. Точка Р, расположенная над наклонной плоскостью,
соединяется отрезком прямого тонкого стержня с некоторой
точкой Р' на наклонной плоскости. Маленькое кольцо может
скользить по этому стержню без трения из точки Р в точку Р'.
Как должна быть выбрана точка Р', чтобы время движения
кольца было минимальным?
У36. Минутная стрелка церковных часов вдвое длиннее, чем
часовая. В какой момент после полуночи конец минутной стрелки
будет удаляться от конца часовой стрелки с наибольшей скоро¬
стью?
У37. Под каким углом к горизонту нужно бросить камень,
чтобы он при движении все время удалялся от бросающего?
У38*. Ствол дерева диаметром £) = 20 см лежит на горизон¬
тальной земле. Ленивый кузнечик хочет перепрыгнуть через
ствол. Найдите минимальную скорость прыжка кузнечика, что¬
бы он смог осуществить свой замысел. Сопротивление воздуха не
учитывать.
У39*. Прямая однородная тонкая соломинка покоится на
гладкой доске. На каждом ее конце сидит по блохе. Покажите,
что если масса М соломинки не слишком большая по сравнению
с массой те каждой из блох, то они могут одновременными
прыжками с одинаковыми скоростью и углом взлета перепрыг¬
нуть с одного конца соломинки на другой без столкновения друг
с другом в воздухе.
У40. Фонтан состоит из маленького полусферического распы¬
лителя, который находится на поверхности воды в бассейне, как
показано на рисунке 12. Распылитель имеет множество равномер¬
но распределенных маленьких отвер¬
стий, через которые вода вытекает с
одинаковой скоростью во всех направ¬
лениях. Какова форма водяного «коло¬
кола», сформированного струями?
У41. Частица массой те, имеющая
электрический заряд О, находится под воздействием однородно¬
го поля тяжести и однородного горизонтального электрического
поля напряженностью Е. Частица начинает движение со скоро¬
стью V под углом 0 к горизонту в вертикальной плоскости,
параллельной электрическому полю. На какое максимальное
расстояние может переместиться частица вдоль исходной гори¬
зонтали?
У42**. Однородный стержень массой те и длиной Е находит¬
12

Рис. 13
ся в горизонтальном положении, опираясь концами на два моих
указательных пальца. Пока я медленно сдвигаю пальцы, чтобы
они встретились под центром стержня, он скользит либо по
одному, либо по другому пальцу. Какую работу я должен
совершить в течение всего процесса, если даны коэффициенты
трения покоя |1 и трения скольжения рск ( и.ск < р.)?
У43. Четыре одинаковых кирпича лежит друг на друге на
краю стола. Можно ли-их сместить горизонтально вдоль друг
друга таким образом, чтобы самый верхний оказался полностью
вне области стола? Каков будет теоретический предел смещения
самого верхнего кирпича, если количество
кирпичей произвольно увеличивать?
У44. Пластина, согнутая посередине под
прямым углом, помещена на горизонтальный
неподвижный цилиндр радиусом Я, как по¬
казано на рисунке 13. Каким должен быть
коэффициент трения покоя между цилинд¬
ром и пластиной, чтобы пластина не сосколь¬
знула с цилиндра?
У45. Два упругих шара массами тх и т2 удерживают один
над другим с незначительным зазором (рис. 14). Затем их
одновременно отпускают, и они падают на зем¬
лю. Каким должно быть отношение тх1т2 , при
котором верхний шар в конечном счете получает
наибольшую часть всей энергии? Какое отноше¬
ние масс является необходимым, чтобы верхний
шар подпрыгнул так высоко, насколько это
возможно?
У46. Демонстрационная игрушка состоит из
почти касающихся друг друга стальных шаров с
массами М, р и т, подвешенных так, что их
центры лежат на общей горизонтали. Шар массой М отклоняют
в сторону в их общей плоскости, пока его центр не поднимется
ка высоту /г, и отпускают. Считая, что столкновения абсолютно
упругие и что М Ф т , найдите массу
шара р., при которой шар массой т
поднимется до наибольшей высоты.
Какова эта высота? Множественные
столкновения шаров не учитывать.
У47. Две одинаковые гантели дви¬
жутся друг к другу без вращения по
горизонтальному столу на воздушной
подушке ( рис. 15 ). Каждую гантель мож- Рис. 15
Рис. и
13

но рассматривать как две точечные массы т, скрепленные
невесомым стержнем длиной 21. Опишите движение гантелей
после их упругого столкновения. Изобразите зависимости скоро¬
стей центров масс гантелей от времени.
У48. Две одинаковые маленькие шайбы И и В могут скользить
без трения по льду замерзшего озера. Они соединены легкой,
нерастяжимой, но упругой нитью длиной >/2Ь. В момент време¬
ни £ = О шайба А покоится в точке с координатами (0, 0), а шайбе
В, которая находится в точке с координатами (I, 0), сообщают
скорость V вдоль оси у в положительном направлении. Опреде¬
лите координаты и скорости шайб А и В в моменты времени
£] = 2Ь/ь и £2 = 100Д/у .
У49*. Прямоугольная кювета наполняется через кран водой
в течение времени Тх . Если кран закрыть, а открыть сливное
отверстие в дне кюветы, то она опустошается за время Т2 . Что
будет, если открыть одновременно кран и сливное отверстие?
При какой величине отношения Тх/Т2 кювета может перепол¬
ниться? Рассмотрите случай, когда 7} = 3 мин, а Т2 = 2 мин .
У50. Цилиндрический сосуд высотой к и радиусом а на две
трети заполнен жидкостью. Он вращается с постоянной угловой
скоростью со относительно его вертикальной оси. Найдите
выражение для наибольшей угловой скорости вращения П , при
которой жидкость не переливается через край сосуда. Поверхно¬
стным натяжением пренебречь.
У51. Питер, который наблюдал за автомобильными гонками,
рассчитал, что если один из автомобилей при разгоне из состо¬
яния покоя до скорости 100 км/ч истратил х литров топлива, то
использование следующих Зх литров топлива могло бы увели¬
чить его скорость до 200 км/ч. Питер знал, благодаря физике,
что кинетическая энергия пропорциональна квадрату скорости,
и предположил, что энергосодержание топлива было главным
образом преобразовано в кинетическую энергию, т.е. он пренеб¬
рег всеми типами трения.
Пол, который также разбирается в физике, видел начало
гонки из окна поезда, идущего со скоростью 100 км/ч в
противоположном направлении по отношению к движению авто¬
мобиля. Он рассуждал так: поскольку скорость автомобиля
увеличилась со 100 до 200 км/ч в течение первого этапа, то для
разгона автомобиля с 200 до 300 км/ч на втором этапе ему
потребуется (3002 - 2002) *Д2002 - 1002) = (5/3) х литров топ¬
лива.
Кто прав, Питер или Пол?
14

У52. Источник света находится в точке 5 на расстоянии I =
= 120 см от экрана. Перемещением линзы вдоль перпендикуляра,
опущенного из точки У на плоскость экрана, получают два резких
изображения, причем отношение размеров изображений а = 1/9 .
Чему равно фокусное расстояние линзы? Какое изображение
является более ярким? Определите отношение яркостей этих
изображений.
У53. Близорукий человек постепенно отодвигает свои очки от
глаз и наблюдает через них за неподвижным предметом. Он
удивлен, видя, что сначала предмет выглядит все меньше и
меньше, а потом вдруг становится больше и больше. Какова
причина этого?
У54. Стеклянная призма, имеющая в сечении равнобедрен¬
ный треугольник, касается своим основанием поверхности воды
(рис. 16). Углы при основании при¬
змы равны 6 . Луч света, идущий
вдоль поверхности воды перпенди¬
кулярно оси призмы, преломляясь
на первой поверхности призмы, ис¬
пытывает полное внутреннее отра- Вода
жение от водной поверхности, пре- Рис. 16
ломляется на второй поверхности призмы и вновь выходит в
воздух. Считая что, коэффициенты преломления стекла и воды
равны 3/2 и 4/3 соответственно, покажите, что, по крайней
мере, 0 = 25,9°.
У55. Стеклянная призма в форме четверти цилиндра лежит
на столе. Однородный пучок света падает перпендикулярно на ее
вертикальную поверхность, как показано на рисунке 17. В каком
месте стола вне призмы будет видно
световое пятно, если радиус цилинд¬
ра Я = 5 см, а коэффициент прелом¬
ления стекла п = 1,5?
У56. Насколько солнечный свет
ярче лунного? Альбедо (коэффици¬
ент отражения) Луны равен а =
= 0,07.
У57. Энни и ее очень высокий
друг Энди любят вместе бегать трусцой. Они заметили, что при
беге у них более или менее одинаковая скорость, но, когда они
идут, Энди идет всегда быстрее. Как можно объяснить это
различие между бегом и ходьбой, используя физические доводы?
У58. Математический маятник и однородный стержень одной
и той же длины отклоняют до горизонтальных положений и
15

\7-
Рис. 18
отпускают (рис. 18). Каково
отношение их периодов коле¬
баний?
У59*. Вертолет может за¬
висать при выходной мощности двигателя Р. Второй вертолет -
точная копия первого, но его линейные размеры в два раза
меньше. Какая необходима выходная мощность, чтобы второй
вертолет смог зависнуть?
У60*. Однородный стержень поставили одним концом на
край стола в почти вертикальном положении и отпустили.
Стержень начинает падать в сторону от стола, как бы вращаясь
вокруг горизонтальной оси. Найди¬
те угол между стержнем и вертика¬
лью в том момент, когда стержень
отрывается от стола. Считая, что
длина стержня намного больше его
диаметра, исследуйте два крайних
случая:
а) Край стола гладкий (трение
незначительно), но имеет малень¬
кое, с единственным уступом углуб¬
ление, как показано на рисунке 19,а.
б) Край стола шероховатый (тре¬
ние большое) и очень острый, что
означает, что радиус кривизны края намного меньше толщины
стержня. Половина лицевой поверхности выходит за край стола
(рис. 19,6), так что в итоге стержень вращается относительно
края стола.
У61**. Карандаш удерживают на столе в вертикальном
положении заостренным концом вниз. После того как его отпу¬
стили, он начинает падать (рис.20). Как движется при этом
острие карандаша в зависимости от ко¬
эффициента трения? Оторвется ли ост¬
рие карандаша от стола (в отличие от
случая, когда в результате скольжения
место заточки карандаша в конце кон¬
цов соприкоснется со столом)?
У62. Два мыльных пузырька радиу¬
сами ^ и Я2 соединяются соломинкой.
Воздух идет от одного пузырька к дру¬
гому (от какого к какому?), и образует¬
ся только один пузырек радиусом Р3.
Каков коэффициент поверхностного
Рис. 19

Рис. 21
натяжения мыльного раствора, если атмосферное давление рав¬
но р0 ? Насколько надежен метод определения коэффициента
поверхностного натяжения жидкостей по измерению радиусов
этих, трех пузырьков?
У63. Вода, смачивающая стекло, находится между двумя
параллельными стеклянными пластинами. Расстояние между
пластинами с/, диаметр водяного «пятна» Б :» й . С какой силой
притягиваются пластины?
У64. Голодный паук приготовился поймать насекомое, если
оно окажется в паутинке, которая натянута между ним и стеной.
Длина нити 1 м. На нить попала
гусеница (рис.21). Увидев паука,
она стала уползать от него к стене со
скоростью vт = 1мм/с относительно
нити, а паук, оставаясь на месте,
стал вытягивать свой конец нити со
скоростью щ = 1см/с, считая, что нить может растягиваться без
ограничений. Доползет ли гусеница до стены?
У65*. Как изменится решение предыдущей задачи, если паук
не сидит на месте, а удаляется от стены, увлекая за собой конец
нити?
У66. В вертикально расположенную доску горизонтально
вбиты гвозди без шляпок, торчащие из доски на несколько
сантиметров. Как показано на ри¬
сунке 22, маленький стальной ша¬
рик бросают в точке А (в левом
верхнем углу доски) так, чтобы он
достиг точки В (правого нижнего
угла доски), упруго подпрыгивая
на выступающих гвоздях. Можно
ли расположить гвозди так, чтобы:
а) шарик перелетел из точки А в точку В быстрее, чем если
бы он скользил без трения вниз по кратчайшему расстоянию, т.е.
по прямой линии АВ\ ,
б) шарик достиг точки В за
время 1 < 0,4 с?
У67. Один конец веревки зак¬
реплен на вертикальной стене, а к
другому приложена горизонталь¬
ная сила Б = 20 Н. Форма гибкой
веревки изображена на рисунке 23.
Найдите массу веревки.
Рис. 23
А
-* хм —
•
О
Ф
•
1м
1
Рис. 22
В
17

Рис. 24
У68. Измеритель готовальни подвешивают
на нити за конец одной из его игл (рис.24).
Чему должен быть равен угол раствора изме¬
рителя, чтобы его вершина была максимально
удалена от вертикали, проходящей через точ¬
ку подвеса?
У69*. Однородная треугольная пластина
массой М подвешена в одной точке на трех
тонких нитях длиной \ , к2 и /г3 , закреплен¬
ных в ее вершинах (рис.25). Чему равно
натяжение каждой нити, выраженное в
зависимости от длин нитей и массы плас¬
тины?
У70*. Цистерна, заполненная жидко¬
стью, находится в покое на горизонталь¬
ном железнодорожном пути (рис.26). Сни¬
зу цистерны у левого края имеется верти-
Рис. 25 Рис. 26
кальная труба с краном. Как начнет двигаться цистерна, если
открыть кран? Как долго продолжится движение цистерны в
этом направлении? Считайте, что всякое трение отсутствует.
У71. Две маленькие бусинки могут скользить без трения по
длинным параллельным горизонтальным стержням, расстояние
между которыми <4 (рис.27). Бусинки имеют массы т и М и
у электрические заряды д я О соот-
——> ветственно. Сначала бусинка мас¬
сой М покоится, а другая, находясь
далеко от первой, начинает прибли-
М 0 жаться к ней со скоростью v0 . Опи-
рис 27 ’ шите последующее движение буси¬
нок.
У72*. Много бусинок с одинаковыми массами находятся в
покое на длинном горизонтальном стержне. Расстояния между
любыми соседними бусинками одинаковы. Бусинки могут дви¬
гаться без трения. На левую бусинку начинает действовать
постоянная, горизонтальная, направленная вправо сила К. Како¬
——
т,д
v = 0
I
18

вы скорости левой бусинки и фронта «ударной волны», которая
будет распространяться спустя некоторое время, если удары
считать:
а) абсолютно неупругими;
б) абсолютно упругими?
У73*. Большой кувшин и бочку с пивом поставили на
платформу весов. Бочка находится выше кувшина. Кран в бочке
открывают и начинают наливать пиво
в кувшин. Как изменяются при этом
показания весов?
У74. Струя воды падает под уг¬
лом а к вертикали на горизонталь¬
ный желоб полукруглого сечения
(рис.28). Струя и ось желоба нахо¬
дятся в одной вертикальной плоско¬
сти. Как зависит отношение масс
Струя воды
Рис. 28
воды, вытекающей из двух концов желоба, от угла падения
струи?
У75*. Открытый сверху цилиндрический сосуд диаметром О
имеет внизу малое отверстие диаметром с1, закрытое заслонкой.
Сосуд устанавливают вертикально и наливают в него воду до
высоты к (рис.29). Если заслонку удалить, вода начинает
вытекать. Спустя некоторое время установления т вытекающая
вода приобретает скорость
V = -^2д!г. Оцените поря¬
док величины х. Каково
ускорение самого нижнего
слоя воды в момент, когда
удаляют заслонку? Вязкос¬
тью воды пренебречь.
/„ /о
кшшг
Рис. 31
т.
У76*. Получите аргументированную оценку времени пересы¬
пания песка в песочных часах из верхнего сосуда в нижний
(рис.30). Используйте реальные данные.
У77. Нерастянутая легкая пружина закреплена своими кон¬
цами в горизонтальном положении. Посередине пружины зак¬
реплен маленький шарик массой т (рис.31). Шарик смещают
поперек пружины на 1 см и отпускают. Период поперечных
колебаний шарика Тх оказался равным 2 с. Чему будет равен
19

период колебаний Т2 , если начальное смещение будет 2 см? Силу
тяжести не учитывать и считать, что длина пружины много
больше поперечных смещений шарика.
У78*. Один конец легкой слабой пружины в нерастянутом
состоянии шарнирно закреплен в точке О, ко второму концу
ууииуиииииуу V положение и отпускают (рис.32). Чему
ложение? Жесткость пружины к, длина свободной пружины Ь.
Слабость пружины означает, что тд з> кЬ .
У79*. Тяжелое тело массой т висит на гибкой нити в
железнодорожном вагоне, который движется со скоростью р0 на
треке испытания безопасности поездов, как показано на рисунке
33. Сильным постоянным торможением вагон останавливают.
Может ли груз оказаться при этом в противоположном относи-
У80**. Стакан, частично заполненный водой, прикреплен к
клину, который скользит без трения по склону горки (рис.34).
Дно стакана горизонтально, так как углы наклона горки и клина
одинаковы и равны а . Масса горки М, суммарная масса клина,
стакана и воды т. Какой угол будет составлять поверхность воды
с наклонной плоскостью если:
а) горка неподвижна;
б) горка может двигаться свободно в горизонтальном направ¬
лении?
Исследуйте также случай, когда т^> М . А что случится,
если при помощи ручки привести горку в колебательное движе¬
ние, но так, чтобы клин не слетел с горки в ее высшей точке?
У81**. Представим себе, что кто-то наткнулся на свободную
неподвижную веревку, тянущуюся вертикально в небо и свиса¬
ющую вниз почти до земли. Должен ли этот человек рассматри¬
вать такое событие как доказательство существования НЛО или
этому можно дать «земное» объяснение в соответствии с извест-
20
прикреплен шарик массой т. Шарик с
пружиной приводят в горизонтальное
О
Рис. 32
равна длина пружины в тот момент,
когда она проходит вертикальное по-
->?
телы-га точки подвеса положении при
натянутой нити?
и
<—
Рис. 33
Рис. 34

ными законами физики? Какой может
быть длина такой веревки?
У82. Мост в форме выпуклой пара¬
болы перекинут через реку шириной
100 м (рис.35). Самая высокая точка
моста находится выше уровня берегов Рис. 35
на 5 м. Автомобиль массой 1000 кг
движется по мосту с постоянной скоростью 20 м/с. Найдите
силу, с которой автомобиль давит на мост, когда он:
а) находится в самой высокой точке моста;
б) прошел три четверти длины моста.
Сопротивлением воздуха прёнебречь и считать ускорение
свободного падения д = 10 м/с2 .
У83. Материальная точка массой 0,5 кг перемещается с
постоянной скоростью 5 м/с по эллиптическому треку. Когда
точка находится на конце большой оси эллипса, на нее действует
сила ЮН, когда на конце малой оси - всего лишь 1,25 Н. Каковы
длины осей эллипса?
У84*. Лодочник отправляется из точки А на одном берегу
прямого канала и движется к другому берегу, держа курс всегда
на точку Б, противоположную точке отправления. Скорость
воды в канале в любом месте равна V. Лодочник, работая веслами
равномерно, обеспечивает такую скорость лодки, чтобы в отсут¬
ствие течения воды она была равна V. Как далеко от точки Б вниз
по течению вода унесет лодку? По какой траектории относитель¬
но берега плывет лодка?
У85**. Мальчик и девочка стоят на наклонной стороне
холма, которую можно рассматривать как наклонную плоскость.
Земля покрыта льдом. Условия таковы, что при небольшом
толчке вниз ребенок будет соскальзывать со склона с постоянной
скоростью. Для забавы девочка, при¬
слонившись к дереву, толкает мальчика
с начальной горизонтальной (поперек
склона) скоростью ъ0 = I м/с (рис.36).
Мальчик скользит по склону со скоро¬
стью, которая изменяется по величине и
направлению. Какова будет конечная
скорость мальчика, если сила трения не
зависит от скорости, а сопротивление
воздуха отсутствует? Рис^
У86*. На берегу находятся пункты А и В, удаленные на
расстояние Л друг от друга. Контрабандисты отправляются на
судне в открытое море из пункта А перпендикулярно берегу с
21
и

постоянной скоростью V. Офицер береговой охраны, обнаружив
нарушителей с помощью прибора ночного видения в момент
отчаливания их судна, тотчас устремляется за ними в погоню на
катере из точки В. Катер всегда держит курс на нарушителей и,
перемещаясь с постоянной скоростью, настигает судно на рассто¬
янии Ь от берега. Во сколько раз скорость катера береговой
службы больше скорости судна контрабандистов?
У87. В начальный момент времени материальные точки
массой т находятся в покое в углах правильного тг-у гольника. На
рисунке 37 показана ситуация для п = 6. Каким образом будут
двигаться точки, если между ними дей¬
ствуют только силы тяготения? Через
какое время они столкнутся, если п = 2,
3 и 10? Исследуйте случай, когда п » 1
и т = М/п, где М - суммарная масса
~ всех материальных точек.
У88. Ракета возвращается к планете
таким образом, что ее вектор скорости
параллелен вектору скорости при за¬
пуске. Угол между радиусами, прове¬
денными из центра планеты к пунктам
запуска и прибытия, равен 9 . Считайте планету сферической
радиусом Я. Как долго продолжался полет ракеты, если период
обращения спутника, летящего вокруг планеты прямо над ее
поверхностью, равен Г? Чему равно максимальное удаление
ракеты от поверхности планеты? Применим ли ваш анализ к
крайнему случаю, когда 9 —> 0 .
У89**. Два одинаковых маленьких магнита, с дипольиым
магнитным моментом р. каждый, приклеены к концам С и О
деревянного бруска длиной Ь (рис.38). Ориентации их таковы,
что в точке С магнитик параллелен
бруску, а в точке I) - перпендикуля¬
рен ему.
а) Покажите, что воздействия од¬
ного магнита на другой не равны и не
Рис. 38 противоположны друг другу.
б) Пренебрегая воздействием гео¬
магнитного ноля, объясните количественно, что случится, если
систему свободно подвесить в ее центре тяжести.
У90. Малое тело массой т и зарядом удерживают в покое
на небольшом расстоянии е/ от неподвижной металлической
плоскости. Сколько времени потребуется, чтобы тело достигло
плоскости, если его отпустить? Силу тяжести не учитывать.
22
С
п
сна
о

У91*. Пластмассовый шарик диаметром 1 см с равномерно
распределенным зарядом 10~8 Кл подвешен на диэлектричес¬
кой нити так, что его нижняя точка отстоит от поверхности
морской воды на расстояние 1 см. В результате поверхность
воды немного изгибается в сторону заряженного шарика, и
вода под шариком приподнимается. На сколько повышается
уровень воды непосредственно под шариком? Силы поверхнос¬
тного натяжения не учитывайте, считайте плотность соленой
воды равной 1000 кг/м3 .
У92. Точечный заряд находится внутри тонкой металличес¬
кой сферической оболочки, но не в ее центре. Какая электричес¬
кая сила действует на заряд?
У93. Атомы бора с массовым числом А = 10 и пучок
неизвестных частиц сталкиваются на встречных курсах внутри
ускорителя ионов, имея одинаковые скорости. Максимальный
угол рассеяния атомов бора составляет 30°. Из каких атомов
состоит пучок неизвестных частиц? Считать, что скорости всех
частиц много меньше скорости света.
У94. Бильярдный шар катится без проскальзывания и ударя¬
ет точно такой же неподвижный шар. Считая удар центральным
и абсолютно упругим, опишите движение шаров после столкно¬
вения. Докажите, что конечные параметры движения не зависят
от коэффициента трения скольжения между шарами и бильярд¬
ным столом. Трение качения незначительно.
У95*. Наклонная плоскость, составляющая угол а с гори¬
зонтом, оснащена большим количе¬
ством одинаковых роликов, распо¬
ложенных последовательно на рас¬
стоянии й друг от друга (рис.39).
Ролики имеют горизонтальные оси
и представляют собой покрытые тон¬
ким слоем каучука стальные цилин¬
дры массой 7?2 и радиусом г. Доска
массой М и длиной Ь » й пущена
сверху по роликам без начальной скорости. Найдите конечную
скорость доски. Сопротивлением воздуха и трением в подшипни¬
ках пренебречь.
У96. Стальной шар лежит на
столе, покрытом скатертью (рис.40). ^ Ц*)
Если скатерть выдернуть из-под Л • ~'՜ ՜.՜ - ' • ■ ■ • |
шара, то трение заставит шар прий¬
ти в движение с вращением. Какова I-
будет скорость шара на столе, когда Рис. 40
23

он будет катиться без проскальзывания? Считайте стол насколь¬
ко большим,, что шар с него не падает.
У97*. Если бы автомобильное движение в Великобритании
стало правосторонним (вместо левостороннего), то увеличилась
бы тогда продолжительность суток, уменьшилась или осталась
неизменной?
У98. В физическом трюке два шара, маленький радиусом г и
большой радиусом Я = 2г, находясь на тележке, катятся без
проскальзывания таким образом, что прямая линия, соединяю-
—./т щая центры шаров, долгое время
( / ) составляет угол ф = 60° с горизон-
—Л/ у том, если на тележку действовать
/ / \Г некоторой горизонтальной силой Р
I (рис.41).
V у а) Найдите величину силы Р.
Р 6) Через какое время шары упа-
1—֊> Дут с тележки?
^ Считать, что шары изготовлены
Рис 41
из одного материала, длина тележ¬
ки Ь = 2 м, ее масса М = 6 кг, масса меньшего шара т = 1 кг.
Вначале шары находились посередине тележки.
У99**. В центре горизонтального стола вырезали диск
радиусом Я, после чего его возвратили на прежнее место с
возможностью свободного вращения вокруг вертикальной оси,
как показано на рисунке 42 (подоб¬
ное устройство можно увидеть в Музее
о*՜ /^) ^ науки в Канберре, Австралия). Диск
начинает вращаться, а твердый рези¬
новый шар катится по столу в сторо-
Рис- 42 ну диска по прямой. Когда шар
попадает на вращающийся диск, траектория его становится
криволинейной. Когда же он покидает диск, то продолжает
катиться без проскальзывания по той же прямой линии, при этом
конечная скорость шара та же самая, что была на подходе к диску.
Объясните, какие законы определяют такое движение.
У100. Тонкое кольцо радиусом Я сделано из материала с
плотностью р и модулем Юнга Е. На сколько изменится длина
окружности кольца, если его закрутить вокруг оси, проходящей
через его центр перпендикулярно плоскости кольца с угловой
скоростью со? Изменения длины считать малыми.
У 101*. Легкая неупругая веревка опоясывает по полуокруж¬
ности неподвижный цилиндр, как показано на рисунке 43. Из-
за трения веревка не скользит по цилиндру, когда величины сил,
24

действующих на ее концах, удовлет¬
воряют неравенству РА/2 < Рв < 2РА .
Определите коэффициент трения меж¬
ду веревкой и цилиндром.
У102**. Чарли, студент-первокур-
сник университета, изучает интеграль¬
ное исчисление. В качестве упражнения он должен определить
положение центра масс С полуокружности, которая имеет радиус
Я и однородное распределение масс (рис.
44). Его младшая сестра Дженни еще учит¬
ся в средней школе и по физике изучает
вращение твердых тел. Дженни наблюдает
за вычислениями своего брата, но посколь¬
ку она никогда не слышала об интеграль- рис❁ 44
ном исчислении, то многого не понимает из
того, что он делает. Единственно, что она понимает, это
физический смысл задачи. После размышлений и вычислений в
течение некоторого времени, она говорит: «Я получила результат
и могу определить положение центра масс не только полуокруж¬
ности, но также любой части окружности или даже любого
кругового сектора».
Как Дженни это сделала?
У103*. Стол высотой 1 м имеет посередине отверстие (рис.45).
Тонкая золотая цепочка длиной 1 м свободно лежит вокруг
отверстия, как показано на рисун¬
ке. Один конец цепочки тихонько
столкнули в отверстие. Трение не¬
значительно, в результате чего це¬
почка проскальзывает через от¬
верстие с увеличивающейся скоро¬
стью. Сколько времени пройдет,
прежде чем второй конец цепочки
окажется на полу?
У104*. Гибкая однородная тяжелая цепь плотно огибает два
горизонтальных цилиндра так, что ее форма напоминает беговую
дорожку стадиона, т.е. она состоит из двух полуокружностей,
соединенных двумя прямыми участками (рис.46). Цилиндры
привели во вращение, и звенья цепи
стали двигаться со скоростью ь. По
некоторым причинам цепь внезапно
соскальзывает с цилиндров и падает
вертикально. Как будет изменяться <—V
форма цепи во время падения? Рис. 46
25

1/2
Рис. 47
По словам Стива, цепь примет круговую форму из-за центро¬
беленой силы. Боб принимает эту точку зрения, но полагает, что
первоначально «эллиптическая» цепь потеряет круговую форму
под этим же воздействием и станет вертикальным эллипсом с
новой большой осью, расположенной под прямым углом к
первоначальной. Он ожидает, что этот процесс будет повторяться
и что форма цепи между двумя эллипсами будет круговой. Фрэнк
предполагает, что цепь сохранит первоначальную форму, но он
не может дать никаких объяснений своему пред¬
положению.
Кто прав? Или, возможно, они все неправы?
У105**. Тяжелая гибкая и неупругая цепь
длиной Ь висит почти симметрично на легком
шкиве, который может вращаться относительно
неподвижной горизонтальной оси, как показано
на рисунке 47. Чему равна скорость цепи в
момент, когда она покидает шкив?
У106*. Длинная тяжелая и гибкая веревка с
массой р на единицу длины натянута с постоян¬
ной силой Р. Внезапное движение формирует круглую петлю на
одном конце веревки (подобным способом образуются попереч¬
ные волны), и петля бежит по веревке
со скоростью с, как показано на ри¬
сунке 48.
а) Вычислите скорость с петли.
б) Определите энергию, импульс
Рис. 48 и момент импульса петли, если угло¬
вая частота вращения равна со. Какова связь между этими
величинами?
У107. Горизонтальная лента конвейера, движущаяся со ско¬
ростью 1м/с, загружается песком, который падает вертикально
(рис.49). Расход песка составляет
50 кг/с. Какова минимальная вы¬
ходная мощность двигателя, враща¬
ющего ленту конвейера? Как рас¬
считать работу, произведенную дви¬
гателем по ускорению песка?
У108*. Пожарный шланг массой
М и длиной Ь смотан в рулон ради¬
усом Я, Я <& Ь (рис. 50). Рулону
придали начальную скорость щ (угловая скорость ъ0/Ю, в то
время как свободный конец шланга удерживают неподвижно.
Шланг разворачивается и становится прямым.
26
—>
**■
Рис. 49

а) Сколько времени потребуется,
чтобы шланг полностью развернул¬
ся?
б) Скорость рулона непрерывно
увеличивается, и его ускорение имеет
то же направление, что и скорость. С
другой стороны, вектор результиру-
юшей горизонтальных внешних сил
(силы трения в сумме с ограничивающей силой на неподвижном
конце шланга) указывает на противоположное направление. Как
эти два факта совместимы со вторым законом Ньютона?
Чтобы упростить анализ, предположите, что начальная кине¬
тическая энергия рулона намного больше, чем его потенциальная
энергия (считайте, что » у[дЯ ). Считайте, что шланг идеаль¬
но гибкий и что работой, необходимой для его деформации,
сопротивлением воздуха и трением качения можно пренебречь.
У109. Где ускорение свободного падения больше: на поверх¬
ности Земли или на глубине 100 км? Считайте Землю сферически
симметричной. Средняя плотность Земли р3 = 5500 кг/м3 , плот¬
ность земной коры рк = 3000 кг/м3 . (Можно считать, что
толщина коры по крайней мере не меньше 100 км.)
У110*. Институт исследования космических аварий послал
следующее короткое сообщение одному из своих экспертов:
Космический корабль маленьких зеленых человечков, пита¬
ющихся титаном, нашел сферический астероид. Узкая испыта¬
тельная шахта была просвер¬
лена от точки на его поверхно¬
сти к центру О астероида
(рис.51, слева). Подтверди¬
лось, что весь астероид сделан
из однородного титана. В этот
момент произошла трагедия -
один из маленьких зеленых
человечков упал в испытатель- рис. 51
ную шахту. Он падал без пре¬
пятствий, пока не достиг точки О, где погиб от столкновения с
дном шахты. Однако маленькие зеленые человечки продолжили
работу и начали секретные раскопки титана, в ходе которых они
сформировали сферическую пещеру диаметром АО внутри асте¬
роида, как показано на рисунке справа. Но тут произошла вторая
трагедия - другой маленький зеленый человечек упал в точке А
и летел до точки О, где и погиб.
27

<70 Институт попросил эксперта вычислить
отношение скоростей в точке О и отношение
времен, затрачиваемых на падение от Л до О
двумя несчастными маленькими человечка¬
ми. Какие цифры привел эксперт в своем
ответе?
У111*. Зеленые человечки из предыду¬
щей задачи, питающиеся титаном, продол¬
жили свои раскопки. В результате их разру¬
шительного действия на окружающую сре¬
ду половина астероида была скоро раскопа- •
на, и, как показано на рисунке 52, осталось только одно
правильное полушарие. Выкопанный материал был унесен с
астероида. Каково ускорение д свободного падения в центре
плоской поверхности оставшегося полушария, если ускорение
свободного падения на поверхности исходного (шарообразного)
астероида было равно д0 =9,81 см/с2 ?
У112*. Маленькие зеленые человечки, питающиеся титаном,
нашли другой астероид из титана — радиусом 10 км и с
однородным распределением массы. Они начали выкапывать и
передавать материал астероида к поверхности. Раскопки металла
производились с помощью высверленных шахт в виде полос
шириной 1 м по всему экватору астероида, пока они не разрезали
астероид полностью на две части. Тогда случилась авария:
опоры, отделяющие эти два полушария, сломались, и анероид
разрушился.
Эксперты от Института исследования космических аварий
должны вычислить полную силу, действующую на опоры непос¬
редственно перед тем как они разрушились. Пожалуйста, помо¬
гите им.
У113*. Металлическая сфера радиусом К равномерно заря¬
жена электрическим зарядом <?. Сферу разрезают на две части
по плоскости, проходящей на расстоянии к от центра сферы.
Какова сила, необходимая для удержания
обеих частей сферы вместе?
У114. Маленький положительно заря¬
женный шарик массой т подвешен на
тонкой диэлектрической нити. Другой по¬
ложительно заряженный маленький ша¬
рик очень медленно перемещают издале¬
ка до тех пор, пока он не достигнет пер-1-
воначального положения первого шарика
Рис. 53 (рис.53). Чему равна совершенная рабо¬
28

та, если первый шарик поднимается при этом на небольшую
высоту /г?
У115**. Водород, находящийся под высоким давлением в
небольшом сферическом контейнере, используется для заполне¬
ния легкого воздушного шара, где его давление становится
равным атмосферному. Может ли этот воздушный шар поднять
контейнер? Предположите, что температура газа остается посто¬
янной.
У116. В древние времена люди думали, что Земля плоская.
Вообразите, что Земля действительно не шар радиусом .К, а
бесконечная пластина толщиной И. При каком значении Н
ускорение свободного падения в этой модели не будет отличаться
от ускорения свободного падения на поверхности сферической
Земли? Считайте, что плотность зем¬
ных пород не зависит от глубины
залегания и в обеих моделях одина¬
кова.
УН7*. Электрические заряды
равномерно распределены по длин¬
ному тонкому изолированному стер¬
жню АВ (рис.54). Покажите, что в
произвольной точке С электрическое
поле стержня Е направлено по бис¬
сектрисе угла АС В. ис'
У! 18. Используя результат предыдущей задачи, определите
направление и величину напряженности электрического поля в
плоскости, которая перпендикулярна длинному заряженному
стержню и содержит одну из конечных точек стержня.
У119. В начале девятнадцатого столетия экспериментальные
и теоретические исследования в физике были сфокусированы' на
изучении магнитного поля проводов, по которым текут электри¬
ческие токи. Особенно интересен случай, когда постоянный ток
I идет по очень длинному проводу, согнутому в форме буквы V
с углом 20 (рис.55). Согласно вычис¬
лениям Ампера, величина В магнит-
ного поля около точки Р, находящей- р ^
с я вне У-образного провода, но на его
оси симметрии и на расстоянии с1 от ^
его вершины, пропорциональна рис $$
tg (0/2). Для той же самой ситуации
Био и Савар предположили, что магнитное поле в точке Р могло
бы быть пропорционально 0 . Фактически, они попытались
выбрать одно из этих двух предположений, измеряя период
29

колебаний магнитной стрелки как функцию угла У-образного
провода. Однако для диапазона выбранных значений 8 предска¬
занные различия оказались слишком малыми, чтобы быть изме¬
ренными.
а) Какая формула могла бы быть правильной?
б) Найдите коэффициент пропорциональности в этой пра¬
вильной формуле и оцените наиболее вероятный эффект, появ¬
ляющийся в другой формуле.
У120**. Постоянный ток течет в соленоиде длиной Ь и
радиусом Я (В Я), создавая внутри соленоида магнитное
поле индукцией В0 (рис.56).
а) Какова индукция магнитного поля
в центре торца катушки, т.е. в точке Р,
указанной на рисунке?
б) Чему равен магнитный поток че¬
рез торец катушки, т.е. через круг ради¬
усом К с центром в точке Р?
в) Сделайте набросок картины ли¬
ний магнитного поля около точки Р.
У121. По внутренним поверхностям
двух близко расположенных диэлектрических параллельных
пластин площадью У равномерно распределен заряд +£>. Какая
сила потребуется, чтобы удерживать эти пластины на прежнем
расстоянии?
У122. Два плоских конденсатора АВ и СВ изготовлены из
одинаковых тонких металлических пластин, но расстояние меж¬
ду пластинами разное: 5 мм для конденсатора АВ и 2 мм для СВ.
Конденсатор Л б имеет емкость 20 пФ. Пластины Л и С заряжены
положительно, а пластины В и О отрицательно, величина заряда
равна 1 нКл. Каковы будут разности потенциалов IIАВ и 11со
после того, как конденсатор СО расположили симметрично
внутри конденсатора АВ? Что изменится, если симметрия будет
нарушена?
У123*. Расстояние между пластинами плоского конденсатора
с1, площадь каждой пластины У (рис.57). Обе пластины зазем¬
лены. Какой заряд окажется на каждой пластине, если между
ними на расстоянии х от одной из
них ввести точечный заряд О?
У124*. Электрический диполь с
дилольным моментом р помещен
между заземленными пластинами
плоского конденсатора на расстоя¬
ние. 57 нии х от одной из них. Дипольный
.гГ°°
ссссосссхххххсссоэо
ГХ
я
-* -рсссосххоссссссоссо --
Рис. 56
30

момент диполя перпендикулярен
пластинам. Как заряд, который по¬
является на каждой из пластин кон¬
денсатора, зависит от х? Краевыми
эффектами пренебречь. х
У125*. Показатель преломления рис ^
среды в пределах некоторой области
х > 0, у > 0, зависит от у. Тонкий луч света попадает в среду в
направлении х и распространяется в ней по дуге окружности
(рис.58). Как показатель преломления зависит от у? Каков
максимально возможный угловой размер дуги?
У126. Компакт-диск (СО) содержит приблизительно 650
мегабайт информации. Чему равен размер области, содержащей
единицу информации, т.е. один бит? Оцените этот размер с
помощью обычной линейки. Подтвердите вашу оценку, исполь¬
зуя лазерный луч.
У127. При нормальном падении света на дифракционную
решетку (300 штрихов на 1 мм) было обнаружено, что дифрак¬
ционная линия, видимая под углом 24,46°, содержит красную
(640-750 нм) и сине-фиолетовую (360-490 нм) компоненты.
Можно ли наблюдать то же самое под другими углами?
У128*. Параллельный тонкий монохроматический лазерный
пучок падает нормально на дифракционную решетку. Как изме¬
няется дифракционная картина на экране при повороте решетки
на угол ф ( ф < 90° ) вокруг оси, которая
а) параллельна линиям решетки;
б) перпендикулярна линиям решетки?
У129. Два тела, плавающих в жидкости, притягиваются друг
к другу в результате поверхностного натяжения, независимо от
того, плавают ли они в воде или в ртути. Объясните, почему это
так.
У130*. Вода в чистом аквариуме на границе со стеклом
образует мениск, как показано на рисунке 59. Вычислите высоту
/г подъема края мениска над основной
поверхностью. Коэффициент поверхно¬
стного натяжения воды а = 0,073 Н/м .
У131*. Может ли существовать сфе¬
рическая капля воды, которая испаряет¬
ся без поглощения тепла или потери
внутренней (тепловой) энергии, а толь¬
ко за счет поверхностной энергии? ^иС։ ^
У132**. Маленькие капли жидкости различных размеров
находятся в закрытом сосуде, стенки которого не смачиваются
31

этой жидкостью. В течение достаточно длительного времени
размер самых маленьких капель уменьшается, в то время как у
больших он увеличивается, и, наконец, в сосуде остается только
одна большая капля. Как объяснить такое явление?
У133. Горизонтальный поршень с малым трением, незначи¬
тельными массой и теплоемкостью делит вертикальный изолиро-
ванный цилиндр на две половины. Каждая половина
цилиндра содержит 1 моль воздуха при нормальных
температуре и давлении. К поршню подвешивают груз
=: массой 772, как показано на рисунке 60.. Груз тянет
поршень вниз и после нескольких колебаний останав¬
ливается в состоянии покоя. На сколько изменится
объем воздуха в нижней части цилиндра после установ-
1 лени я равновесия? Считать массу груза очень большой.
У134*. Какой высоты могла бы быть самая высокая
Рис 60 Г0Ра на Земле? А на Марсе?
У135**. Запаянная снизу стеклянная пробирка
длиной 152 см удерживается в вертикальном положении. Верх¬
няя половина пробирки заполнена ртутью, нижняя - возду¬
хом. Воздух медленно нагревают. Какое количество теплоты/
необходимо передать воздуху, чтобы всю ртуть вытеснить из
пробирки? Изобразите на графике, как изменяется молярная
теплоемкость воздуха в течение этого процесса. Атмосферное
давление р0 = 760 мм рт.ст.
У136. Извержение вулкана - обычное явление в Исландии.
Как известно, ледники занимают около- 11% площади этого
острова, поэтому вулканические извержения весьма часто проис¬
ходят под ледниками. Так, в октябре 1996 года такое извержение
произошло под ледником Ватнайокул, самым большим ледником
Европы. В месте извержения ледник был ровный и гладкий
толщиной 500 м. В результате извержения, длившегося целый
день, образовалась глубокая впадина на нижней поверхности
ледника в форме перевернутого конуса глубиной 100 м и
диаметром 1 км. Объясните, как образовалось это углубление.
Что могло бы быть найдено под ледяным кратером в это время?
Попытайтесь предсказать последующие события.
У137*. Самый известный гейзер в Йеллоустонском нацио¬
нальном парке - это «Старый Дух». Через каждые 90 минут
гейзер «оживает» и в течение четырех минут выбрасывает около
44 тонн пара. Модель этого гейзера можно представить следую¬
щим образом (рис. 61). Глубоко под землей имеется огромная
полость, сообщающаяся с атмосферой при помощи узкого верти¬
кального канала. В спокойном состоянии полость и канал
32

заполнены водой. Окружающая горячая
земля, благодаря остаточному вулканичес¬
кому действию, нагревает воду в емкости.
В результате вскипания вода в канале
частично превращается в пар и вместе с
остатками воды выбрасывается в атмосфе¬
ру. После извержения подземные ручьи
наполняют полость и канал до исходного
уровня за 20-30 минут. Опять начинается Рис■ 61
нагрев и т.д. Геологические эксперименты показывают, что
подземная температура в этой области увеличивается на 1 К с
каждым метром глубины. Определите минимальное расстояние,
на котором под поверхностью находится полость. Если считать,
что полость расположена на минимально возможной глубине, то
каков ее объем?
У138. Воздух над большим озером имеет температуру -2 °С,
в то время как температура воды в озере 0 °С. Предполагая, что
важен только процесс теплопроводности, оцените время, за
которое на поверхности озера может образоваться лед толщиной
10 см. В расчетах используйте следующие данные:
коэффициент теплопроводности воды = 0,56 Вт/(м • К),
коэффициент теплопроводности льда Хл =2,3 Вт/(м • К),
удельная теплота плавления льда Ь = 3,3 • 105 Дж/кг ,
плотность воды рв =1000 кг/м3,
плотность льда рл = 920 кг/м3.
У139. Если на размораживание индейки массой 5 кг в
естественных условиях требуется два дня, то сколько времени
потребуется, чтобы разморозить 8-тонного сибирского мамонта?
У140*. Кусок льда массой 0,6 кг находится в большом
закрытом контейнере. Объем пустого контейнера равен 1 м3 . В
исходном состоянии температуры льда и контейнера равны
-10 °С. Температуру контейнера стали увеличивать и довели ее
до 100 °С. На сколько большее количество теплоты требуется в
этом случае, чем в случае нагрева пустого контейнера до той же
температуры?
У141*. Контейнер с прочными стенками наполовину запол¬
нен водой. Другая половина содержит воздух, температура и
давление которого первоначально нормальные. Контейнер зак¬
рывают и медленно нагревают. Когда закипит вода в контейнере?
В каком(их) состоянии(ях) находится вода при повышении
температуры?
2—1627
33

Рис. 62
У142. В закрытом стеклянном сосуде при температуре Т
натянуты две паутинки А я В длиной Ь каждая. Силы натяжения
паутинок одинаковы и равны Р. Паутинки подвергаются ударам
молекул воздуха, и в них возникают случайные колебания.
Каково отношение амплитуд этих колебаний, если паутинка А
имеет вдвое большую массу, чем паутинка В?
У143. Ночью на открытом воздухе водяные пары часто
конденсируются на паутинах, на которых можно увидеть очень
маленькие одинаковые периодически расположенные водяные
капли. Найдите минимальное расстояние между этими каплями.
У144*. Представьте себе цилиндрическое тело, которое мо¬
жет двигаться без трения по прямому проводу, параллельному
его оси симметрии, как 'показано на
рисунке 62. Крошечные частицы, пе-
г ремещающиеся горизонтально со ско-
- ростыо , бомбардируют тело равно-
*~՜0 вероятно слева и справа. Столкнове¬
ния с правым торцом цилиндра абсо¬
лютно упругие, в то время как с левым
- абсолютно неупругие, хотя частицы и не прилипают к цилин¬
дру после столкновения. Какова скорость цилиндра:
а) спустя длительное время;
б) спустя очень длительное время?
У145. Абсолютно черный сферический зонд находится очень
далеко от Солнечной системы. В результате нагрева изнутри
источником ядерной энергии с плотностью I поверхностная
температура зонда стала равна Т. Теперь зонд закрепили внутри
тонкого теплового экрана, абсолютно чер¬
ного с обеих сторон, при помощи теплоизо¬
лирующих стержней (рис.63). Найдите
новую температуру поверхности зонда.
Определите также поверхностную темпе¬
ратуру, которая возникла бы при исполь¬
зовании N таких экранов.
У146*. Два теплоизолированных кон¬
тейнера содержат одинаковые массы воды.
В одном из них вода имеет температуру Тх ,
в другом Т2 (Т2 >ТХ). Какова максимальная работа, которую эта
система может произвести, если она используется как тепловой
двигатель? Считайте, что удельная теплоемкость воды постоянна
во время всего периода работы.
У147. При нормальных условиях в одной части сосуда
находятся два моля гелия, в другой - три моля кислорода.
Рис. 63
34

Сосуды разделены перегородкой. Как изменится энтропия систе¬
мы/если убрать перегородку?
У148- При помощи поршневого насоса доводят давление
воздуха в 10-литровом баллоне до десяти атмосфер. Какая работа
при этом совершается, если за один цикл насос прокачивает 1
литр воздуха? Стенки баллона и насоса хорошо проводят тепло,
так что температуру можно считать постоянной.
У149. Отдаленная планета обладает очень высоким электри¬
ческим потенциалом по сравнению с Землей. Металлический
космический корабль послан с Земли с целью
приземления на этой планете. Опасна ли эта
миссия? Что может случиться, когда астро¬
навты откроют люк космического корабля и
шагнут на поверхность планеты?
У150. На сколько процентов изменилась
емкость сферического конденсатора, если при
равномерном вдавливании (рис.64) его объем
уменьшился на 3%?
У151*. Уединенное замкнутое тело, по¬
верхность 5 которого сделана из металличес- рыс 64
кой фольги, имеет электрическую емкость С.
Фольга сдавливается таким образом, что новая поверхность S*
полностью оказывается внутри первоначальной поверхности,
как показано на рисунке 65. Докажите, что
электрическая емкость деформированного
тела меньше С.
У152. Пластины плоского конденсатора
подсоединены к батарее с ЭДС $ . Площадь
каждой пластины S, расстояние между ними
d. Какую надо совершить работу, чтобы
раздвинуть пластины конденсатора до рас- рис ^
стояния 2d? Как изменяется энергия кон¬
денсатора в течение этого процесса?
У153*. Как изменится длина спираль¬
ной пружины, если через нее пропустить
ток /0? Параметры пружины (рис.66):
жесткость k , начальная длина х0 , число
витков N, радиус витков R.
У154*. Очень короткий магнит Л мас¬
сой т подвешен на нити длиной I = 1 м в
горизонтальном положении. Другой та¬
кой же магнит В медленно подносят к
магниту А таким образом, что оси магни¬
35

тов всегда находятся на одном и том же
горизонтальном уровне (рис.67). Когда
расстояние с/ между магнитами равно
4 см, а магнит Л сместился по горизонтали
на расстояние 5=1 см, он самостоятельно
начинает двигаться в сторону магнита В.
а) Зависимость силы взаимодействия
между магнитами от расстояния опреде¬
ляется выражением Ту, (х) = ± К/хп , при¬
чем знак зависит от относительной ориен¬
тации полюсов магнитов. Используя дан-
Рис. 67 ные задачи, найдите значение показателя
степени п.
б) Магнит В помещают на дно стеклянной трубки, располо¬
женной вертикально и запаянной снизу. Сверху в трубку медлен¬
но опускают магнит Л в такой ориентации, что магниты отталки¬
ваются друг от друга. Внутренний диаметр трубки чуть больше
поперечных размеров магнитов и не позволяет им изменять свои
ориентации. Найдите расстояние между магнитами в положении
равновесия.
У155. Электрическая батарея состоит из N одинаковых
элементов, соединенных последовательно. ЭДС каждого элемен¬
та равна £ . Является ли справедливым утверждение, что
энергию, расходуемую при использовании батареи для зарядки
конденсатора до полного напряжения батареи через резистор,
можно уменьшить, если зарядку производить в N стадий, т.е.
подсоединить конденсатор сначала к одному элементу, затем к
двум элементам, затем к трем элементам и т.д. до N элементов,
а не сразу к целой батарее в одну стадию?
У156. Устройство, производящее электрическую энергию,
состоит из конденсатора с плоскопараллельными пластинами.
Почти все пространство между пластинами заполнено маслом с
диэлектрической проницаемостью £ > 1. Вычислите накоплен¬
ную в конденсаторе энергию, если его пластинам сообщают
заряды ±(^. После этого масло, которое не входит в прямой
контакт с пластинами, выливают. Вычислите энергию конденса¬
тора в этом случае и покажите, что она увеличилась. Каким
образом это произошло?
У157. Непроводящая пластина с диэлектрической проницае¬
мостью е медленно скользит между параллельными пластинами
конденсатора, полностью заполняя пространство между ними.
Какая сила действует на пластину, если в течение процесса:
а) заряд на пластинах конденсатора постоянен;
36

б) напряжение на конденсаторе постоянно?
Как диэлектрическая пластина влияет на энергию конденса¬
тора в случаях а) и б)?
У158. Каждый резистор в цепи, изображенной на рисунке 68,
имеет сопротивление 1 Ом. Через резистор, расположенный
справа, течет ток 1 А. Какова разность потенциалов и на
входных клеммах цепи? Каково эквивалентное сопротивление
цепи? Как изменится эквивалентное сопротивление цепи, если к
ней подсоединить еще один или два резистора? Сравните этот
результат с эквивалентным сопротивлением бесконечной цепи.
У159. Бесконечная сетка с квадратными ячейками, пока¬
занная на рисунке 69, состоит из одинаковых резисторов со¬
противлением Я. Каково эквива¬
лентное сопротивление между дву¬
мя соседними точками сетки? Ка¬
кова была бы эквивалентная ем¬
кость между двумя соседними точ¬
ками сетки, если бы сетка состоя¬
ла из конденсаторов емкостью С?
Какой была бы соответствующая
эквивалентная индуктивность, если
бы сетка состояла из катушек ин- Рис. 69
дуктивностью Ь?
У160*. Одинаковые резисторы сопротивлением 1 Ом каждый
соединены между собой так, что образуют правильный много¬
гранник (куб, тетраэдр, додекаэдр и т.д.). Каково эквивалентное
сопротивление между двумя соседними вершинами такого мно¬
гогранника?
У161. Найдите эквивалентные сопротивления сеток, рассмот¬
ренных в двух предыдущих задачах, между двумя соседними
точками, если резистор, соединяющий эти точки, удален.
У162*. Плоскость делит пространство на две половины. Одна
половина заполнена однородной проводящей средой, а на другой
половине работают физики. Они рисуют на плоской границе
проводящего полупространства контур квадрата со стороной а и
пропускают ток /0 так, что он входит в одну из вершин квадрата,
37

а из соседней вершины выходит (рис.
70), Одновременно они измеряют при
помощи вольтметра напряжение II, воз¬
никающее между двумя другими вер¬
шинами. Как, используя эти данные,
физики смогут определить удельное
сопротивление однородной проводящей
среды?
У163*. Вам дают сложную электри¬
ческую схему, содержащую много рези¬
сторов и других пассивных элементов,
и просят экспериментально определить сопротивление одного из
резисторов без изъятия его из цепи. Вас обеспечивают высокока¬
чественной батареей, амперметром и вольтметром. Как бы вы
провели эксперимент?
У164*. Все ребра куба представляют собой резисторы со¬
противлением 1 Ом каждый. Каково эквивалентное сопротив¬
ление куба между двумя вершинами одной из его простран¬
ственных диагоналей? Исследуйте также одно-, двух- и четы¬
рехмерный кубы. Найдите общую формулу для случая п-
мерного куба.
У165. Два отрезка медного и железного провода одинакового
сечения сварили встык (рис. 71). Че¬
рез такой провод пропускают посто¬
янный ток 1 мА. Какой электричес¬
кий заряд накапливается на границе
между двумя металлами? Скольким
элементарным зарядам он соответ¬
ствует?
У166. Известно, что геомагнитное поле имеет дипольный
характер. На северном полюсе индукция магнитного поля Земли
равна 6-10"5Тл. Индукция магнитного поля над Лондоном
равна 5 • 10՜5 Тл , а угол скло¬
нения составляет 66°. Гигантс¬
кий реактивный самолет с раз¬
махом крыла 80 м, длиной
60 м и толщиной 8 м летит
горизонтально со скоростью
720 км/ч. Оцените разность
потенциалов, которую можно
было бы обнаружить на повер¬
хности реактивного самолета,
Рис.. 72 когда он летит:
Си
1 мА
Ге
Рис. 71
38

к
¥
с
в
Рис. 75
т
а) над северным полюсом;
б) на север, через экватор;
в) на восток над экватором;
г) на северо-запад над Лондоном.
У167. Два проводящих рельса образуют наклонную плос¬
кость с углом наклона а к горизонту (рис.72). Перпендикуляр¬
но этой плоскости действует однородное постоянное магнитное
поле с индукцией В. Проводящий стержень массой т может
скользить вниз по. рельсам без трения, замыкая их и сохраняя
свое горизонтальное положение. Как движется стержень после
того, как его отпустили, если цепь,
образованная стержнем и рельсами,
замкнута:
а) резистором сопротивлением Л;
б) конденсатором емкостью С;
в) катушкой индуктивностью Ь?
У168*. Пара проводящих рель¬
сов, расстояние между которыми /,
образуют горизонтальную плоскость (рис.73). По нормали к
плоскости действует однородное постоянное магнитное поле с
индукцией В. Поперек рельсов лежит проводящий стержень
сопротивлением К и массой т. Конденсатор емкостью С, заря¬
женный до напряжения и0, подключают к рельсам.
а) Определите максимальную скорость стержня.
б) При каких условиях эффективность (КПД) этого «элект¬
ромагнитного орудия» будет максимальной?
Трением скольжения, электрическим сопротивлением рель¬
сов и индуктивностью системы пренеб¬
речь.
У169. Резистор и катушка индук¬
тивности последовательно соединены с
батареей через выключатель (рис.74).
Сначала цепь разомкнута, а в некото¬
рый момент ключ замыкается.
а) Чему будет равен ток, когда
магнитная энергия в катушке достиг¬
нет максимума?
б) Когда будет наибольшей скорость нарастания джоулева
тепла в резисторе?
У170*. а) Нарисуйте качественно график зависимости амп¬
литудного значения тока, который идет от источника в цепях,
показанных на рисунках 75 и 76, от х = со/со0 , где ©0 = \/у[ЬС .
Ь
.ГУУЛ.
л
*
и
Рис. 74
39

б) Используя три или боль¬
ше компонентов, показанных
на рисунках, постройте пять
новых цепей, в каждой из ко¬
торых будет наблюдаться ре¬
зонанс токов на различных ча¬
стотах (максимальный по амп¬
литуде ток, потребляемый от
источника при некоторой час¬
тоте).
У171 *. Цепь, показанная
на рисунке 77, состоит из трех
одинаковых ламп и двух одинаковых катушек. В исходном
состоянии все лампы горят практически одинаково, так как
сопротивление катушек очень
мало. Каковы будут относитель¬
ные яркости ламп сразу после
отключения батареи?
У172. Витки «объемного» со¬
леноида заполняют все простран¬
ство между двумя длинными
концентрическими цилиндрами данных диаметров. Ток, проте¬
кающий по обмотке соленоида, должен создать заданное магнит¬
ное поле на оси цилиндров. Провод какого диаметра - большого
или малого - необходимо взять, чтобы минимизировать нагрев
обмотки?
У173*. Твердый металлический цилиндр вращается с угло¬
вой скоростью оз относительно оси симметрии. Цилиндр нахо¬
дится в однородном и параллельном его оси магнитном поле
индукцией В. Каково распределение плотности заряда внутри
цилиндра? Существует ли угловая скорость, при которой плот¬
ность заряда везде остается равной нулю?
У174*. Рассмотрите результат предыдущей задачи, исполь¬
зуя вращающуюся систему отсчета, связанную с цилиндром.
Опишите электрические и магнитные поля в этой вращающейся
(неинерциальной) системе отсчета. (Считайте, что угловая ско¬
рость вращения намного меньше циклотронной частоты
©о = еВ/т , где ей т- заряд и масса электрона соответственно.)
У175*. Джек и Джилл должны были решить задачу о
распределении заряда в велосипедной спице, когда колесо вра¬
щается в однородном магнитном поле, совпадающем по направ¬
лению с его осью.
Джилл знает решение задачи 173 и просто использует его.
Рис. 76
40

Пренебрегая массой электрона, она делает вывод, что плотность
заряда равна р = 2е0Всо. Решение Джека основано на том факте,
что спица велосипеда - это тонкий металлический стержень. Он
рассматривает одномерную задачу и считает, что наведенное в
. спице электрическое поле зависит от г так: Е (г) = гВ(й. Затем
Джек применяет теорему Гаусса к сечению спицы длиной Аг:
(р/г0) 5 А г = 5 АЕ = Всо5Аг , где 5 - пло- ,
щадь поперечного сечения спицы. Из <^֊֊|-^>
этого уравнения он получает для плотно¬
сти заряда такое выражение: р = г0Всо,
что дает значение р в два раза меньшее,
чем получила Джилл.
Прокомментируйте эти отличающие¬
ся результаты.
У176. Металлическое кольцо диа¬
метром 2г = 0,2 м и маленькая магнитная
стрелка могут свободно вращаться отно¬
сительно вертикального диаметра коль- Рис
ца (рис.78). Стрелка находится в центре
кольца. Если кольцо не вращается, то магнитная стрелка ориен¬
тируется по направлению горизонтальной составляющей магнит¬
ного поля Земли. Когда кольцо вращается со скоростью 10
оборотов в секунду, то отклонение стрелки от этого положения
составляет в среднем 2°. Чему равно электрическое сопротивле¬
ние Я кольца?
У177. Однородный тонкий провод длиной 2ш и сопротивле¬
нием г соединен своими концами так, что образует кольцо.
Маленький вольтметр V сопротивлением Я подсоединен при
помощи проводников с не¬
значительным сопротивле¬
нием к двум точкам на про¬
воде. Угловое расстояние
между точками равно 0,
как показано на рисунке
79. Кольцо пронизывается
по нормали однородным
магнитным полем, индук¬
ция которого изменяется со скоростью йВ/сИ. Определите, что
покажет вольтметр, если его поместить:
а) в центре кольца;
б) на хорде, соединяющей точки подключения.
У178*. Кольцо в виде листа Мёбиуса изготовлено из бумаж¬
ной ленты, окантованной медным проводом. В разрыв провода
Рис. 79
41

Рис. 80
включен вольтметр V, как показано на
рисунке 80. Перпендикулярно плоско¬
сти кольца действует однородное маг¬
нитное поле, индукция В которого изме¬
няется со временем по закону В (£) = Ы .
Что показывает вольтметр, если Ь -
длина, а (1 — ширина ленты?
У179. Два длинных коаксиальных
соленоида с одинаковыми длинами и
одинаковым числом витков подключены параллельно к одному
источнику тока. Соленоиды изготовлены из одного и того же
медного провода, но диаметр внешнего соленоида в два раза
больше диаметра внутреннего. В вакуум¬
ном пространстве между соленоидами на¬
ходится неподвижная заряженная части¬
ца. Если напряжение источника тока уве¬
личивать с постоянной скоростью, части¬
ца будет двигаться по круговой траекто¬
рии, как показано на рисунке 81. Чему
равен радиус г траектории частицы?
У180. Заряд О равномерно распреде¬
лен по тонкому диэлектрическому кольцу
массой т, которое первоначально нахо¬
дится в покое. Какую угловую скорость
приобретет кольцо, если перпендикулярно плоскости кольца
включить магнитное поле В?
У181*. Хорошо проводящий диск радиусом г, укрепленный
на тонком металлическом валу, вращается с угловой скоростью
ш внутри длинного соленоида. Оси вала и соленоида совпада¬
ют. При помощи скользящих контактов вал
и диск соединены последовательно с ампер¬
метром и обмоткой соленоида в единую цепь,
как показано на рисунке 82. Соленоид имеет
п витков на единицу длины и общее сопро¬
тивление Я. Какой ток течет через ампер¬
метр, если вся система помещена соосно в
однородное магнитное поле Земли В0 ? На¬
рисуйте график зависимости тока I от скоро¬
сти вращения 0 (для отрицательных и по¬
ложительных значений 0). Докажите, что
мощность, необходимая для вращения дис¬
ка, равна мощности тепловыделения в об-
Рис. 81
£
с
со
Рис. 82
мотке соленоида.
42

У182*. Тонкое сверхпроводящее
кольцо удерживают симметрично над
торцом вертикального цилиндричес¬
кого магнитного стержня, как показа¬
но на рисунке 83. Цилиндрически сим¬
метричное магнитное полев точке (г, г)
в области кольца можно охарактеризо¬
вать вертикальной Вг и радиальной
Вг составляющими вектора магнитно¬
го поля: Вг = В0 (1 - <ха) и Вг = £0(3г , РиС։ 83
где Во, а и р - константы, а и г -
вертикальная и радиальная координаты соответственно. Перво¬
начально ток в кольце равен нулю. Когда кольцо отпустили, оно
начинает двигаться вниз вдоль вертикальной оси. Определите,
каким образом движется кольцо и какой ток течет в кольце.
Для расчетов примите следующие данные: масса кольца т -
= 50 мг, его радиус г0 = 0,5 см, индуктивность /, = 1,3 • 10՜8 Гн;
индукция магнитного поля В0 ~ 0,01 Тл , константы а = 2 м՜1 и
(3 = 32 м՜1; начальные координаты центра кольца (0, 0).
У183*. Маленькая электрически заряженная бусинка может
скользить по тонкому диэлектрическому кольцу без трения.
Электрический диполь
установлен в плоскости
кольца в его центре. Пер-
воначально бусинку
удерживают в точке пе¬
ресечения перпендикуля¬
ра к оси диполя и коль¬
ца, как показано на ри¬
сунке 84. Как будет дви¬
гаться бусинка после
того, как ее отпустят?
Найдите нормальную
силу, действующую на
бусинку. Где бусинка
остановится в первый раз после того, как ее отпустят? Как
бусинка двигалась бы в отсутствие кольца? Считайте, что
электрические силы намного больше гравитационных, поэтому
силу тяжести не учитывайте.
У184*. Точечное тело массой т и зарядом q, удерживаемое в
покое, находится в однородном поле тяготения и горизонтальном
магнитном поле. По какой траектории будет двигаться тело, если
его освободить?
Рис. 84
43

к
Рис. 85
У185*. Длинная тонкая вертикальная стек¬
лянная трубка расположена соосно внутри ши¬
рокой стеклянной трубки с внешним радиусом г
(рис.85). На более широкой трубке вдоль всей
ее поверхности плотно с шагом к закреплены
металлические кольца. Сопротивление каждого
1֊кольца равно Р. Если магниту в виде маленько-
I ; 1 го бруска массой т и магнитным моментом и.
предоставить свободно падать внутри тонкой
трубки, то через относительно короткое время
скорость его достигнет максимального значения
ъ0 и дальше изменяться не будет. При каждом
последующем эксперименте изменяют один из
упомянутых параметров: т, \1, к, г, Я, а осталь¬
ные оставляют неизменными. Как нужно изме¬
нять каждый из параметров, чтобы установив¬
шаяся скорость магнита увеличивалась в 2 раза?
Всеми видами трения, само- и взаимоиндуктив-
ностыо пренебречь.
У186*. В вакуумной камере по тончайшему прямому прово¬
ду, который имеет очень высокую проводимость, течет ток 10 А.
Электроны с начальной скоростью а0 начинают двигаться пер¬
пендикулярно проводу от точки, которая находится на расстоя¬
нии г0 от центра провода. Скорость электрона такова, что он не
может оказаться на расстоянии меньше чем г0/2 . Чему равна
скорость и0 ? Влиянием геомагнит¬
ного поля пренебречь.
У187*. Первоначально незаря¬
женный конденсатор помещен в
магнитное поле индукцией В, па¬
раллельное его пластинам (рис.86).
Между пластинами перпендикуляр¬
но вектору магнитного поля начи¬
нает течь со скоростью V электри¬
чески нейтральная жидкость. Расстояние между пластинами
конденсатора с1, диэлектрическая проницаемость жидкости г .
Какое напряжение покажет вольтметр, подключенный к плас¬
тинам конденсатора?
У188i Если бы ядро урана раскололось на три части, то
выделившаяся энергия была бы больше, чем в случае распада его
на две части. Почему в природе уран распадается только на две
части?
У189*. Изотоп 7Ве - радиоактивный элемент с периодом
В
Л
С
Рис. 86
->Р"
44

полураспада 53,37 дней. Когда бериллий нагревают до темпера¬
туры несколько тысяч градусов, его период полураспада изменя¬
ется. Как это можно объяснить?
У190*. Часть радиоактивного ряда, начинающегося с тория-
232, представлена (вместе с соответствующими периодами полу¬
распада) ниже:
232ти » 228 г>а . 228 Аг
90 1,41-1010 лет 88 5,7 года 8^ 6,13 часа
228ТЬ . 224-р . 220рп ч
90 1,91 года 88 Е 3,64 дня 86КП 56 секунд "
Из руды извлечены торий-232 и торий-228, находящиеся в
равновесии, и очищены химическим путем. Нарисуйте вид
зависимости изменения числа атомов радона-220, которую необ¬
ходимо ожидать в течение времени от 10"3 до 103 лет (в
логарифмическом масштабе) в 10~3 кг исход¬
ного материала.
У191. Каким напряжением должны быть
ускорены протоны, чтобы при столкновении с
неподвижными протонами стало возможным
образование пары протон-антипротон? Счи¬
тайте, что энергия массы покоя протона равна
приблизительно 1 ГэВ.
У192*. Как будет двигаться позитрон, если
его поместить в клетку Фарадея с начальной Рис. 87
нулевой скоростью? Считайте, что позитрон -
классическая частица, на которую воздействуют электрические
силы и поле тяготения Земли (рис.87).
У193*. Первоначально два позитрона и два протона удержи¬
ваются в вершинах квадрата так, что позитроны находятся на
одной диагонали, а протоны - на другой е+
(рис.88). Сторона квадрата а = 1 см. Все ; ;
частицы одновременно освобождают. Како- .
вы будут их скорости, когда они разлетятся
на значительные расстояния друг от друга?
Частицы можно рассматривать как класси- | |
ческие точечные массы, перемещающиеся в рО ЬсГ
электрических полях друг друга. Гравита- Рис ^
ционным взаимодействием частиц можно
пренебречь.
У194. В эксперименте по комптоновскому рассеиванию не¬
подвижные электроны бомбардируются фотонами, энергия кото¬
рых равна энергии покоя электрона. Найдите угол между
45

рассеянными фотонами.и электронами, импульсы которых име¬
ют одинаковую величину. Какова скорость таких электронов?
У195. Рентгеновские фотоны рассеяны на угол 90° первона¬
чально покоящимися электронами. Как изменилась длина волны
фотонов?
У196. Вообразите, что классический электрон - это малень¬
кий шарик. Каков минимальный радиус такого электрона, если
считать, что его электростатическая энергия не больше его
энергии покоя тс2 ? Какова угловая скорость электрона, если его
момент импульса равен к/[Ап) ? Какой «экваториальной» скоро¬
сти это соответствует, если вся энергия покоя электрона обеспе¬
чивается электростатическим полем?
У197*. Электрон находится в большой прямоугольной короб¬
ке. Оцените порядок толщины слоя (на дне коробки), который
занят электроном в результате гравитационного воздействия.
У198*. Согласно классическим представлениям, электроста¬
тическое поле атомного ядра могло бы притянуть электрон к
этому ядру. Однако соотношение неопределенностей Гейзенбер¬
га устанавливает такую высокую кинетическую энергию для
электрона, замкнутого в маленьком пространстве ядра, что
электрон покинул бы ядро в любом случае. Каким могло бы быть
атомное число трансуранового элемента, способного удерживать
электрон в пределах своего ядра в течение существенного време¬
ни, если только сам элемент был бы достаточно устойчив?
У199*. Используя скорость поверхностных (капиллярных)
волн на воде и скорость звуковых волн в воде, покажите, как
можно было бы определить размер молекул воды. Примите во
внимание, что скорость распространения поверхностных волн с
длиной волны 1 см приблизительно в 10000 раз меньше скорости
звука в воде.
У200. Поздравляем! Вы добрались до последней задачи в
книге, и есть подходящий способ поздравить вас - это выпить
вместе с вами шампанское за ваше здоровье. К сожалению, мы
не можем осуществить это практически, но можем, по крайней
мере, предложить вам последнюю задачу... о шампанском.
Всем знакомы пузырьки в шампанском. Они формируются
почти исключительно на стенках бокала с шампанским, а затем
поднимаются вверх, причем все быстрее и быстрее. Почему
ускоряются пузырьки в шампанском?

ЧАСТЬ ВТОРАЯ
ПОДСКАЗКИ К ЗАДАЧАМ
Dictum sapienti sat est
Для умного довольно и слова

П1. Разложите вектор скорости улитки на подхо¬
дящие составляющие. Имеется несколько способов разложения,
которые приводят к различным методам решения задачи. Урав¬
нение траектории, например, легче получить в полярных коор¬
динатах.
П2. Вычислите максимально возможное значение коэффи¬
циента трения, при котором предмет не должен остановиться на
столе.
ПЗ. Решение задачи в случае а) тривиально, так как лодка
плывет быстрее, чем течет река. В случае б) разумно выбран¬
ное векторное сложение может помочь определить направле¬
ния, в которых лодочник мог бы грести. Должно быть выбрано
направление, соответствующее самому короткому пути.
П4. Хотя вся перемещающаяся часть ковра имеет единичную
скорость, ее центр масс имеет меньшую скорость.
П5. Нарисуйте пространственно-временные мировые линии
улиток. Результат можно также получить, используя эквива¬
лентность различных инерциальных систем отсчета.
П6. Сравните высоты, на которые поднялись центры масс
двух червей.
П7. Вы можете обосновать ваше решение с помощью усло¬
вий статического равновесия и закона сохранения энергии.
П8. Определите, какой дополнительный объем айсберга
окажется в воде, если он еще погрузится на малую глубину х.
Используйте условие плавания тел, чтобы найти связь между
массой айсберга и его габаритными размерами.
П9. При парковке сумма напряжений в пружинах подвески
остается неизменной, а сумма моментов сил относительно лю¬
бой оси должна быть равна нулю.
П10. Самая сложная часть решения - определить, каким
образом силы трения могут уравновешивать силу тяжести Жана
Вальжана и силы реакции стен одновременно.
ПИ. Расстояние между геометрическим центром составной
сферы и ее центром масс не может быть больше некоторой
величины. Найдите это расстояние.

И12. Опишите движение шарика в декартовой системе
координат, одна из осей которой параллельна наклонной плос¬
кости.
П13. Из-за ускорения, связанного с его движением, хомяк
прикладывает к платформе силу, создавая момент сил, который
может уравновесить момент силы тяжести хомяка.
П14. Возьмите велосипед и поэкспериментируйте.
П15. Используйте закон всемирного тяготения Ньютона и
выразите массу Солнца через его среднюю плотность.
П16. Сравните гравитационные поля, созданные Солнцем
на Земле и одного из компонентов двойной звезды в месте
нахождения другого компонента.
П17. Космические зонды выгоднее запускать с экватора в
восточном направлении.
П18. Исследуйте приращение скорости ракеты при разных
режимах использования энергии дополнительного топлива.
П19. Центр масс системы, т.е. стального шарика и меда,
перемещается вниз. Импульс меда можно получить вычитанием
импульса шарика из полного импульса системы.
П20. Если стенка сосуда имеет температуру, отличающуюся
от температуры газа, то при столкновении со стенкой моле¬
кулы газа или забирают энергию от стенки, или отдают энер¬
гию ей.
П21. Различие температур для этих двух шаров возникает
потому, что при нагревании их центры масс перемещаются по
вертикали в противоположных направлениях.
П22. Задача решается без подсказки.
П23. Такая ситуация возможна, причем достаточно исполь¬
зовать только два резистора.
П24. Учтите, что во время вытекания воды центр тяжести
ведра с водой изменяется.
П25. Выясните, при каких условиях добавление небольшого
количества воды неизбежно поднимет общий центр тяжести.
П26. Мы утверждаем, что вода не затечет в кастрюлю.
Чтобы доказать это, необходимо рассмотреть действия силы и
крутящего момента, вызванных цепью.
П27. Вычисление выталкивающей силы - существенная часть
решения.
П28. Для того чтобы пузыри плавали в воздухе, средняя
плотность пузыря должна быть такой же, как у воздуха.
П29. Давление внутри жидкости на конце трубки уравнове¬
шивается атмосферным давлением и давлением, обусловленным
поверхностным натяжением (за счет кривизны поверхности).
49

ПЗО. Вся система (распределение токов и линий электричес¬
кого поля) сферически симметрична, поэтому и магнитное поле
должно быть таким же. А какие сферически симметричные
магнитные поля (экспериментально наблюдаемые) возможны в
отсутствие магнитного монополя?
П31. Используйте симметрию распределения заряда.
П32. Сравнение только гравитационных ускорений недоста¬
точно, так как неизвестно, с какой начальной скоростью прыгун
в высоту был бы способен оторваться от поверхности. Нужно
проанализировать движение центра масс прыгуна в течение
всего прыжка.
ПЗЗ. Необходимо лишь найти неравенства, связывающие
расстояния и интервалы времени движений.
П34. Если разложить силу натяжения нити на радиальную и
тангенциальную составляющие, то направление нити можно
определить, используя условия равномерного кругового движе¬
ния груза.
П35. Докажите, что в любой момент времени тела, кото¬
рые одновременно начали скользить без трения по прямым
направляющим из одной и той же точки в различных направ¬
лениях, лежат на одной (воображаемой) сферической поверх¬
ности.
П36. Используя вращающуюся систему отсчета, связанную
с минутной стрелкой, задачу можно решить элементарным
способом.
П37. Камень удаляется от бросающего до тех пор, пока
радиальная составляющая его скорости не уменьшится до нуля.
Если этого не произойдет, то условие задачи выполнится.
П38. Неправильно думать, что траектория кузнечика (с
минимальной скоростью прыжка) должна касаться ствола в его
самой верхней точке.
П39. Блохи точно не могут прыгнуть непосредственно на¬
встречу друг другу и при этом не столкнуться. Рассмотрите
прыжки в некоторых других направлениях с сохранением сим¬
метрии в целом. Обратите внимание, что масса соломинки
задана.
П40. Должна быть определена форма общей поверхности,
огибающей водяные струи. Вода в струях вытекает из одного и
того же места, имеет одну и ту же начальную скорость и
движется по параболическим траекториям. Исследуйте условие
прохождения произвольной водной струи через заданную точку
пространства.
П41. Покажите, что дальность 1^ определяется по фор¬
50

муле
2 / рр. \
Яе= — 51П 20+ -^(1 -005 20) ,
д\ тд
. и найдите ее максимум.
П42. Нормальные составляющие сил реакции, возникающие
между стержнем и пальцами, вообще говоря, не одинаковы.
Скольжение происходит сначала там, где максимальная сила
трения покоя меньше. Пусть это будет первый палец. Однако
из-за увеличивающейся нормальной составляющей силы реак¬
ции сила трения скольжения на первом пальце постепенно
увеличивается и становится больше силы трения покоя на
втором пальце. Ситуация меняется на противоположную: те¬
перь скольжение будет происходить по второму пальцу. В
течение всего процесса, когда определяется центр тяжести стер¬
жня, скольжение (и нескольжение) чередуется на обоих паль¬
цах. Совершенную работу можно рассчитать как сумму работ
на каждой стадии.
П43. Процесс необходимо начинать с вершины! Правильная
стратегия состоит в том, чтобы отодвигать самый верхний
кирпич настолько, насколько возможно, и затем делать то же
самое уже с двумя верхними кирпичами, рассматриваемыми как
целое, и так далее вниз.
П44. Используйте условия равновесия сил и крутящих мо¬
ментов, действующих на пластину, чтобы найти связи между
силами трения. Удобен графический метод.
П45. Процесс нужно рассматривать как ряд последователь¬
ных столкновений.
П46. Покажите, что в первом столкновении часть начальной
кинетической энергии, переданной среднему шару, равна
4цМ/(и. + М)2 .
П47. При столкновении импульс, энергия и момент импуль¬
са системы не изменяются.
П48. Проанализируйте движение тел, разложив его на дви¬
жение центра масс системы и движение относительно центра
масс. Используя законы сохранения энергии, импульса и мо¬
мента импульса, покажите, что в случае нерастяжимой нити
центр масс системы движется поступательно с постоянной ско¬
ростью вдоль оси у, а шайбы вращаются вокруг него с постоян¬
ной скоростью.
П49. Обычное рассуждение, которое предполагает, что за 1
минуту треть кюветы наполняется, а половина кюветы сливает¬
51

ся, неверно. Вода из крана втекает в кювету с постоянной
скоростью, а вытекает из кюветы тем быстрее, чем выше уро¬
вень воды в кювете.
П50. Покажите, что свободная поверхность представляет
собой параболоид вращения z = со2г2/(2#), где z - расстояние
по высоте от самой низкой точки свободной поверхности, а г -
радиальное расстояние от центральной оси. Определите объем
воздуха над жидкостью внутри сосуда.
П51. Автомобиль - незакрытая система; он находится в
контакте со своим окружением, в данном случае — с Землей.
П52. Фокусное расстояние можно получить из формулы
линзы и выражения для увеличения. Отношение значений
яркости зависит не только от размера изображений, но и от
светового потока, попадающего на линзу.
П53. Видимая величина мнимого изображения определяется
не его размером, а углом, под которым крайние лучи от предме¬
та попадают в глаз.
П54. Получите выражение ncr sin (0 + ф) > пв, где (р - угол в
стекле между лучом и нормалью к поверхности в точке, где луч
входит в призму.
П55. Никакое пятно света не может быть обнаружено как
совсем рядом с призмой, так и очень далеко от нее. Расстояние
до ближайшего участка светлого пятна определяется полным
внутренним отражением. Расстояние до края удаленной части
светлого пятна можно определить, рассматривая часть призмы,
расположенную близко к столу, как плосковыпуклую линзу.
П56. Вычислите, какая часть потока солнечного света, отра¬
женного от поверхности Луны, достигает поверхности Земли.
П57. Наиболее удобная скорость ходьбы может быть связа¬
на с длиной ноги и периодом, с которым она качается свободно,
подобно маятнику. Бег можно рассматривать как вынужденное
колебание с периодом, зависящим от момента инерции ноги и
крутящего момента, который создается мускулами.
П58. Используйте закон сохранения энергии для сопостав¬
ления мгновенных скоростей вращения и интервалов времени
перехода из горизонтального положения в вертикальное для
каждого маятника.
П59. Подумайте, от каких физических величин может зави¬
сеть подъемная сила вертолета.
П60. Исследуйте зависимость угловой скорости стержня от
угла отклонения стержня от вертикали. Используйте закон
сохранения энергии и свяжите составляющие силы реакции
между столом и стержнем с ускорением, которое они сообщают.
52

Для случая а) на гладких стенках углубления могут возникать
только вертикальная и горизонтальная силы реакции. Для
случая б), когда край стола представляет собой часть цилинд¬
рической поверхности, реакцию опоры можно разложить на
нормальную и тангенциальную составляющие, как обычно, при¬
чем нормальная составляющая направлена по оси стержня.
П61. Когда коэффициент трения маленький, острие каран¬
даша перемещается сначала назад, а потом чуть-чуть вперед.
Если коэффициент трения больше некоторого критического
значения (которое, как можно показать, равно приблизительно
0,37), то острие стоит на месте, а карандаш движется вперед.
Используя тот факт, что трение скольжения уменьшает механи¬
ческую энергию, молено показать, что острие карандаша никог¬
да не теряет контакта со столом.
1X62. Используйте уравнение состояния идеального газа,
чтобы показать неизменность массы воздуха. Заметьте так лее,
что спустя большой интервал времени температура системы не
изменится.
ПбЗ. Из-за поверхностного натяжения давление внутри во¬
дяного пятна меньше атмосферного, так как свободная поверх¬
ность пятна вогнутая.
1X64. Вычислите скорости точек нити в любой момент вре¬
мени.
П65. Рассмотрите движущуюся систему отсчета, связанную
с концом нити.
П66. Попробуйте пустить шарик по ломаной кривой, состоя¬
щей из отрезка с большим наклоном к горизонту и отрезка с
малым наклоном.
ХХ67. С помощью рисунка к условию вы можете определить
угол между стеной и веревкой, который не дан в тексте.
ХХ68. Центр масс ножек измерителя всегда находится на
вертикали ниже точки подвеса, независимо от угла раствора
ножек измерителя, хотя положение центра масс каждой ножки
изменяется. Используйте этот факт, чтобы найти решение зада¬
чи с минимумом вычислений.
П69. Запишите условие равновесия пластины в векторном
виде.
ХХ70. Обратите внимание, что система в целом не имеет
никаких внешних горизонтальных сил, действующих на нее.
Поэтому, что бы внутри системы ни происходило, ее центр масс
не меняет свои горизонтальные координаты. Необходимо ис¬
пользовать закон сохранения горизонтальной составляющей
импульса системы.
53

Это может показаться удивительным, но, основываясь на
решении этой задачи, попробуйте решить еще одну.
Бедный студент и ревностный контролер, каждый массой т,
находятся в неподвижном, но могущим двигаться с очень малым
трением железнодорожном вагоне массой М. Когда контролер
понимает, что у студента нет билета, студент начинает бежать к
концу вагона, а контролер его преследует, перемещаясь со
скоростью V относительно вагона. Студент останавливается в
конце вагона у открытой двери и прыгает с подножки. Найдите
скорость вагона, когда контролер достигнет открытой двери,
остановится там и будет наблюдать за убегающим студентом.
П71. Рассмотрите движение в системе центра масс бусинок.
П72. В случае неупругих столкновений понятно, что по
прошествии достаточно большого времени все возрастающая
масса соединенных бусинок начинает двигаться с постоянной
скоростью. Для упругих столкновений сначала исследуйте, что
случилось бы, если бы внешняя сила действовала только до
момента первого столкновения.
П73. Рассмотрите, что происходит с системой в разные
моменты времени.
П74. В упрощенном варианте считаем, что вязкость воды
равна нулю и потенциальная энергия жидкости не меняется.
Обратите внимание, что в этом случае желоб не может изменить
горизонтальный импульс струи воды. Примените уравнение
Бернулли (несколько раз!)-
П75. Получите выражения для изменения потенциальной и
кинетической энергий за малый промежуток времени At для
первоначально неподвижной жидкости, когда она только начи¬
нает вытекать с ускорением а.
П76. Опыт показывает, что скорость, с которой песок про¬
ходит через узкое место, не зависит от количества песка в
верхней колбочке песочных часов. Это объясняется тем, что
из-за трения между песчинками средняя скорость движения
высыпающегося песка зависит только от его близлежащей ок¬
ружающей среды, прежде всего от диаметра отверстия, а не от
воздействий, происходящих от отдаленных частей. (Это не¬
справедливо для жидкостей, где воздействие давления переда¬
ется на большие расстояния.) Поэтому расход песка зависит
только от поперечного сечения узкого места устройства. Таким
образом, время, которое требуется на пересыпание всего песка,
должно быть пропорционально кубу начальной высоты Н пес¬
ка. Найдите другие параметры, от которых может зависеть это
время, и затем примените метод размерностей.
54

П77. Сила, возникающая при малом смещении конца пру¬
жины из положения равновесия, определяется выражением
;•(*) = -кхг/11 , где к - жесткость пружины. Используя метод
размерностей, можно вывести зависимость периода колебаний
от постоянной &, массы шарика и амплитуды колебаний.
П78. В данных обстоятельствах можно считать, что груз
совершает горизонтальные и вертикальные гармонические ко¬
лебания.
П79. Опишите движение в неинерциальной системе отсчета,
связанной с замедляющимся поездом.
П80. Исследуйте движение в системе отсчета, связанной с
клином.
П81. Рассмотрите, при каких условиях длинная тонкая
гибкая нить движется равномерно над экватором по синхронной
орбите, т.е. с той же угловой скоростью, что и Земля.
П82. Центростремительное ускорение автомобиля равно
ап = ь2/г, где V - скорость автомобиля и г - радиус кривизны
моста. Радиус кривизны можно найти из аналогии со свобод¬
ным падением тела по параболе.
П83. Основа решения - определение радиуса кривизны
трека (см. указание к предыдущей задаче).
П84. В любой момент времени лодка приближается по
направлению к точке Б со скоростью, равной разности скорости
лодки и проекции скорости течения воды на это направление.
П85. Сила трения всегда направлена против скорости, по¬
этому в первый момент времени мальчик начинает скользить
вниз по горке, как будто нет никакого трения. Постепенно
ситуация изменяется, все большая часть максимально возмож¬
ной силы трения начинает действовать вдоль горки, а меньшая
- поперек нее. В конце концов поперечная скорость мальчика
станет равной нулю.
П86. См. указание к задаче 84.
П87. Из-за симметрии задачи тела находятся всегда в углах
уменьшающегося правильного «֊угольника, и каждое из них
движется так, как будто на него действует одна сила гравитаци¬
онного притяжения к одному эквивалентному телу, находяще¬
муся на оси симметрии. Время, требуемое для «схлоиывания»
системы в центре, можно рассчитать с помощью третьего закона
Кеплера.
П88. При решении следует применить все три закона Кепле¬
ра для движения тел в поле центральных сил.
П89. Вспомните величину индукции и направление линий
55

индукции магнитного поля магнитного диполя: В'ц = 2ky.fl? на
его полярной оси и В± = ку/1? на его экваторе, где /г = у0/(4л).
П90. Силу, действующую на заряд, можно найти методом
зеркальных изображений. Эта сила обратно пропорциональна
квадрату расстояния между зарядами. Поэтому поведение заря¬
да подобно движению тела, описанному в соответствии с зако¬
нами Кеплера для вырожденной эллиптической орбиты.
П91. Чтобы найти значение напряженности электрического
поля и плотности наведенных поверхностных зарядов в облас¬
ти под шариком, используйте метод зеркальных изображений.
«Отрицательное давление» электростатических сил, дейст¬
вующих на поверхность морской воды под шариком, уравнове¬
шено гидростатическим давлением водяного выступа («макси¬
мума»).
П92. Примените метод зеркальных изображений для сфери¬
ческой поверхности. Этот метод основан на том, что можно
найти такой фиктивный заряд, сопряженный данному заряду, и
такое его расположение, что эти заряды (данный и фиктивный)
вместе дают нулевой потенциал на заданной сферической по¬
верхности.
П93. Нужно использовать две системы координат: лабора¬
торную (неподвижную) и связанную с центром масс.
Х194. Если посмотреть на процесс удара в деталях, то надо
заметить, что сразу после столкновения первый шар останав¬
ливается в своем поступательном движении, но продолжает
вращаться с той же скоростью, как будто ничего не произош¬
ло. Второй шар, наоборот, начинает двигаться поступательно
без вращения. Таким образом, при центральном ударе первый
шар передает второму только импульс поступательного движе¬
ния, но не момент импульса. После столкновения трение, с
одной стороны, ускоряет поступательное движение первого
шара вперед, но замедляет его вращение. С другой стороны,
трение замедляет поступательное движение второго шара, при¬
водя его во вращение. Процесс перекачки энергий прекратит¬
ся, как только качение и поступательное движение будут со¬
гласованы .
П95. Используйте закон сохранения энергии, но не забудьте
о потерях на тепло.
П96. Исследуйте момент импульса шара относительно оси,
проходящей через произвольную точку траектории шара.
П97. Убедитесь в том, что только восточно-западная состав¬
ляющая импульса движения имеет значение.
56

П98. Уравнения движения и связей между поступательны¬
ми и угловыми ускорениями являются самыми важными в
решении.
П99. По отношению к энергии и и.мпульсу система не
замкнута, поэтому они не сохраняются. Странное явление,
описанное в задаче, объясняется законом сохранения момента
импульса.
Ш00. Рассмотрите силы, действующие на малую дугу коль¬
ца, которая стягивает малый угол А0 .
Ш01. Определите разность АР сил, растягивающих верев¬
ку, в двух точках поверхности цилиндра, угловое расстояние
между которыми равно Аа . Это изменение силы Д пропорцио¬
нально нормальной силе давления N, а она, в свою очередь,
пропорциональна Г. Рассмотрите подобные явления, когда ско¬
рость изменения некоторой величины пропорциональна самой
величине (например, радиоактивный распад, разрядка конден¬
сатора и т.д.). Используя аналогию, можно получить соотноше¬
ния, применимые к данной веревке.
Ш02. Дженни предполагает, что Чарли рассматривает одно¬
родное кольцо, вращающееся с постоянной угловой скоростью
относительно оси, проходящей через его центр перпендикуляр¬
но его плоскости. Дженни должна определить, какие силы
действуют на кольцо, и использовать второй закон Ньютона
для центра масс части кольца.
ШОЗ. Сила тяжести не только ускоряет висящую часть
цепочки, но и приводит в движение следующее звено. Это
означает, что нужно принять во внимание изменяющуюся массу
перемещающейся цепочки.
XXI04. Молено пренебречь гравитацией в системе отсчета,
перемещающейся с центром масс цепи. Исследуйте, в каком
направлении действуют силы на малую часть цепи, которая
имеет радиус кривизны И и перемещается с постоянной скорос¬
тью а. Отсюда можно определить, как деформирована форма
цепи (см. также задачи 100, 101 и 102).
Мы можем подсказать, что предположение Фрэнка правиль¬
ное - цепь сохранит свою первоначальную форму.
1X105. Вычислите натяжение в цепи, когда она покидает
шкив. Используйте закон сохранения энергии (см. также зада¬
чу 104).
1X106. Исследуйте движение петли в системе отсчета, пере¬
мещающейся с той лее скоростью с, что и центр петли. В этой
системе участки петли вращаются с постоянной угловой скоро¬
стью.
57

П107. Исследуйте изменение горизонтальной составляющей
импульса песка, падающего на конвейер в единицу времени.
П108. Примените закон сохранения энергии; потом найдите
силу, используя функцию изменения импульса свернутого шланга
в зависимости от его положения.
Ш09. Внутри тонкой сферической оболочки при однород¬
ном распределении масс поле тяготения равно нулю. Вне обо¬
лочки поле тяготения таково, как если бы масса оболочки была
сконцентрирована в ее центре.
Ш10. Поле тяготения внутри однородного шара прямо
пропорционально радиусу (см. задачу 109). Поле тяготения
внутри шара с полостью можно найти суперпозицией полей
однородного шара и меньшего шара отрицательной массы.
П111. Поделите полушарие на полусферические оболочки
одинаковой толщины. Докажите, что каждая из этих оболочек в
отдельности создает в рассматриваемой точке одно и то же поле
тяготения.
П112. Вычислите силу «мифического гиганта», которую он
должен бы был развить, чтобы удерживать две половины асте¬
роида (уже разрезанного на две части), находящиеся на рассто¬
янии 1 м друг от друга.
ПИЗ. Электрическое поле вызывает силу, пропорциональ¬
ную площади сечения и направленную перпендикулярно ему.
Обратите внимание, что эта сила подобна силе давления жидко¬
сти или газа на стенки сосуда.
П114. На первый взгляд кажется, что некоторые параметры
отсутствуют. Не волнуйтесь! Найдите условие равновесия и
вычислите энергию электростатического взаимодействия систе¬
мы в этой ситуации.
П115. Найдите максимальное количество водорода, который
мог бы первоначально содержать контейнер, чтобы не разор¬
ваться. Материал, из которого сделан контейнер, можно выб¬
рать любой, но только из реально существующих материалов.
П116. Законы, описывающие гравитационные и электроста¬
тические поля, подобны. Используйте это подобие и примените
закон Гаусса.
П117. Начните с определения электрического поля, создан¬
ного малым элементом стержня, который виден из точки С под
углом Да.
П118. Рассмотрите два очень длинных стержня, являющих¬
ся продолжением друг друга.
П119. Вы можете отличить правильные формулы от лож¬
ных, рассматривая случай, в котором 0 приближается к к.
58

Чтобы найти коэффициент пропорциональности, воспользуй¬
тесь известным выражением для магнитного поля длинного
прямого провода с током.
П120. Вообразите, что другой такой же соленоид с таким же
током приставлен соосно к. исходному соленоиду в точке Р, и
воспользуйтесь принципом суперпозиции.
П121. Легко найти силу, если рассмотреть случай разно¬
именно заряженных пластин.
П122. Помните, что полный заряд на изолированной плас¬
тине не может измениться.
П123. Полный заряд, индуцированный на каждой пластине,
не изменится, если точечный заряд О распределить равномерно
по плоскости, отстоящей на х от нижней пластины.
П124. Полное электрическое поле вне пластин должно быть
точно нулевым.
П125. Вообразите, что среда разрезана на много тонких
слоев, перпендикулярных оси у. Эти слои можно рассматривать
как плоскопараллельные пластины с различными показателями
преломления. Луч света входит каждый раз в новую пластину с
другим показателем преломления.
П126. Воспользуйтесь простой геометрией. Определите по¬
лезную площадь поверхности компакт-диска, а чтобы получить
требуемый результат, разделите эту площадь на 650 • 106 и еще
на 8, потому что 1 байт = 8 бит. Вы можете считать компакт-
диск отражающей решеткой и измерить дифракционный угол,
используя лазерный пучок известной длины волны.
П127. Определите произведение пк для сложной линии
и рассмотрите возможные значения порядка дифракционного
спектра.
П128. В случае а) оптическая разность хода лучей, при¬
ходящих в точку наблюдения, состоит из двух частей, которые
возникают до и после решетки. В случае б) вместо рассмотрения
оптической решетки исследуйте дифракцию от одной щели.
П129. Рассмотрите уровни жидкости и давления в простран¬
стве между телами и снаружи.
П130. Найдите горизонтальные силы, действующие на воду
под изогнутой поверхностью.
П131. Во время испарения площадь поверхности капли и ее
поверхностная энергия уменьшаются. Сравните изменение этой
энергии с энергией, необходимой для испарения.
П132. Давление насыщенного пара около поверхности мень¬
шей капли несколько выше, чем около поверхности большей. В
связи с этим малая капля быстрее испаряется, чем большая.
59

Если малых капель очень много, то испарение с поверхности
большой капли может быть с лихвой компенсировано конденса¬
цией пара за счет испарения с поверхностей малых капель.
П133. Увеличение внутренней энергии воздуха в цилиндре
равно уменьшению потенциальной энергии груза, подвешенно¬
го к поршню.
П134. Если гора очень высокая, то ее основание может расп¬
лавиться из-за высокого давления. Сравните энергию, необходи¬
мую для того, чтобы расплавить слой основания горы, с грави¬
тационной энергией, которая высвободится, если гора осядет.
П135. Оказывается, что рассматриваемый процесс в относи¬
тельных координатах для давления и объема изображается
прямой линией.
Ш36. Ваше объяснение должно быть основано на взаимо¬
действии между расплавленной магмой и льдом.
Ш37. Гидростатическое давление воды в вертикальном ка¬
нале увеличивает давление воды в полости, так что она кипит
при большей температуре, чем обычно. Связь между давлением
р насыщенного водяного пара и температурой Т воды имеет вид
Р = Ае^кт\
где Х.м - молярная теплота парообразования воды, К - универ¬
сальная газовая постоянная, А - константа, имеющая размер¬
ность давления. Извержение гейзера начинается тогда, когда
закипит вода в полости. При этом из вертикального канала
выбрасывается вода, давление в полости резко падает, перегре¬
тая вода кипит еще более интенсивно, за счет чего остывает до
100 “Си перестает кипеть. Извержение прекращается.
Ш38. Рассмотрите тепловой баланс в тонком слое льда
толщиной с1х.
Ш39. Покажите, что для тел с подобной формой время,
требуемое для оттаивания, пропорционально квадрату их ли¬
нейных размеров.
Ш40. «Западня», скрытая в этой задаче, касается теплоты
парообразования. Удельная теплота парообразования воды при
100 “С и давлении 1 атм равна 2256 кДж/кг. Примите во
внимание не только более высокую внутреннюю энергию пара,
чем воды, но также и работу, произведенную при расширении
против атмосферного давления.
11141. Жидкость начинает кипеть только тогда, когда давле¬
ние насыщенного пара достигает или превосходит давление газа
над жидкостью.
60

П142. Рассмотрите, как период колебаний Т мог бы быть
включен в формулу для амплитуды колебаний.
П143. Сравните поверхностную энергию длинного водяного
цилиндра (предполагая, что паутина равномерно покрыта во¬
дой) с поверхностной энергией периодически расположенных
капель воды.
П144. Цилиндр продолжает ускоряться, пока суммарный
импульс, полученный им в единицу времени со стороны частиц,
сталкивающихся с ним слева и справа, не станет нулевым.
Однако если подождать очень долго, то, согласно второму
закону термодинамики, цилиндр прекращает двигаться.
П145. Примите во внимание законы излучения и поглоще¬
ния энергии для абсолютно черного тела, а также постоянство
потока энергии наружу.
П146. Энтропия системы не может уменьшаться в течение
процесса.
П147. Рассмотрите энтропию с точки зрения числа доступ¬
ных микросостояний.
П148. Вычислите изменение энтропии воздуха, который
перекачивают в баллон.
Ш49. Напряженность электрического поля внутри косми¬
ческого корабля равна нулю (как и внутри клетки Фарадея).
Исследуйте, изменяется ли электрический потенциал космичес¬
кого корабля в течение рейса.
П150. Исследуйте изменение энергии сферического конден¬
сатора с постоянным зарядом при изменении его объема.
Ш51. Сравните энергии электростатических полей фольги в
обоих случаях.
П152. Ясно, что разноименные заряды на обкладках кон¬
денсатора притягиваются друг к другу, поэтому, чтобы раздви¬
нуть пластины на большее расстояние, нужно совершить рабо¬
ту. Однако, с другой стороны, при увеличении расстояния
между пластинами емкость конденсатора уменьшается, умень¬
шается и энергия конденсатора, так как напряжение на кем не
изменяется. Это означает, что мы работу не совершаем. Разре¬
шение этого парадокса состоит в том, что конденсатор, связан¬
ный с батареей, нельзя рассматривать как изолированную сис¬
тему.
Ш53. Так как в каждом витке ток течет в одну и ту же
сторону, соседние витки притягиваются друг к другу, и пружи¬
на сокращается. Силу, сжимающую пружину, можно найти,
рассматривая силу взаимодействия двух сверхпроводящих ко¬
лец, по которым течет ток в одну и ту же сторону. Увеличьте
61

число колец до N и исследуйте зависимость энергии этой
замкнутой системы от ее длины.
Ш54. Найдите результирующую силу (сумму магнитной
силы, силы тяжести и силы натяжения в пружине), действую¬
щую на магнит А как функцию Г (х), где х - расстояние между
магнитами. Используйте Т7 (:г), чтобы определить условия рав¬
новесия и устойчивости.
П155. Вычислите полную работу, произведенную батареей в
двух случаях.
П156. Не забудьте, что, когда вылили масло, заряд конден¬
сатора не изменился.
П157. Плотность энергии электростатического поля (т.е.
энергия на единицу объема) пропорциональна квадрату напря¬
женности этого поля: тэл = г0е£2/2 . Диэлектрик между плас¬
тинами конденсатора уменьшает электрическое поле (так как
е > 1 ), и поэтому энергия системы также уменьшается. Силу,
действующую на диэлектрик, можно рассчитать по изменению
энергии.
Ш58. Примените правила Кирхгофа, начиная с самого
правого элемента цепи. Найдите отношения между токами,
текущими через параллельные резисторы, используя равенство
напряжений на них.
П159. Рассмотрите два различных случая: ток I втекает в
одну из точек сетки и ток / вытекает из соседней точки сетки. В
обоих случаях используйте симметрию системы. Затем восполь¬
зуйтесь принципом суперпозиции.
Ш60. Примените принцип суперпозиции, как в предыдущей
задаче. Будьте осторожны с конечной решеткой, поскольку ток
должен вытечь где-нибудь из цепи, чтобы сохранить заряд.
Решите эту проблему без нарушения симметрии задачи.
П161. Ключ к решению задачи — в параллельности соеди¬
нения резисторов.
П162. Как и в предыдущих трех задачах, принцип суперпо¬
зиции приносит большую помощь.
П163. Батарея должна быть связана с концами неизвестного
резистора через амперметр. Так или иначе, но вы должны
обеспечить, чтобы весь ток, измеренный амперметром, тек толь¬
ко через нужный резистор.
П164. Найдите наборы эквипотенциальных точек на кубе
при условии, что ток втекает в одну вершину куба и вытекает из
диагонально противоположной вершины. Тогда, соединяя вмес¬
те все точки с одинаковыми потенциалами, цепь можно суще¬
ственно упростить.
62

П165. Используйте закон Гаусса.
П166. Примените закон электромагнитной индукции.
П167. Стержень начинает двигаться вниз по наклонной
плоскости под действием силы тяжести. Возникающий при этом
индукционный ток взаимодействует с внешним магнитным по¬
лем, тормозя движение стержня.
П168. Изменение скорости стержня прямо пропорционально
изменению заряда конденсатора. Стержень ускоряется до тех
пор, пока ЭДС самоиндукции может компенсировать остаточ¬
ное напряжение на конденсаторе.
П169. Вы можете ответить на вопрос а), не решая диффе¬
ренциальное уравнение для цепи. Выразите скорость увеличе¬
ния магнитной энергии как функцию тока.
В пункте б) обратите внимание на то, что зависимость тока
от времени для цепи известна и что джоулево тепло прямо
пропорционально квадрату тока. Если вы нарисуете график
квадрата тока как функцию времени, то сможете качественно
найти время, за которое скорость изменения рассеяния в резис¬
торе является самой высокой. Используя результат для пункта
а), количественный ответ можно получить без интегрирования.
П170. Рассмотрите сначала цепь, содержащую только одну
катушку индуктивности и один конденсатор, соединенные пос¬
ледовательно, и покажите, что в ней имеет место резонанс токов
на определенной частоте.
П171. Согласно закону сохранения магнитного потока, ток в
катушке не может измениться мгновенно.
П172. Покажите, что число витков п на единицу длины
соленоида пропорционально в.՜2 , и рассмотрите сопротивление
одного витка.
П173. Определите силы, удерживающие электроны в метал¬
ле на круговых орбитах. По известному электрическому полю,
воспользовавшись теоремой Гаусса, можно определить распре¬
деление заряда.
П174. Электрическое поле можно определить через силу,
действующую на неподвижный заряд. Магнитное поле можно
найти с помощью силы, действующей на движущийся заряд.
П175. Результат Джилл правильный, а ответ Джека невер¬
ный. Решающий момент состоит в том, что линии электрическо¬
го поля в пределах вращающейся спицы не параллельны.
П176. Магнитное поле Земли вызывает ток во вращающемся
кольце, который изменяет среднее магнитное поле в центре
кольца. Это приводит к движению магнитной стрелки.
П177. Примените законы Кирхгофа.
63

Ш78. Лента Мёбиуса - это поверхность, которая имеет
только одну сторону, и закон электромагнитной индукции дол¬
жен быть применен с большой осторожностью. Определите
область плоскости, окруженную проводом, и найдите ее эквива¬
лент для ленты Мёбиуса.
П179. Рассмотрите не только магнитные силы, действующие
на заряженную частицу, но и воздействия на нее вихревого
электрического поля.
П180. Кольцо испытывает крутящий момент за счет взаимо¬
действия зарядов кольца с вихревым электрическим полем.
Можно показать, что конечная угловая скорость кольца зависит
только от величины приращения магнитного поля, а не от
способа его приращения.
П181. При вращении диска в магнитном поле возникает
разность потенциалов между периферией диска и его центром.
За счет этого в соленоиде возникает ток, магнитное поле кото¬
рого увеличивает или уменьшает магнитное поле Земли в зави¬
симости от направления вращения диска.
П182. Полный магнитный поток через сверхпроводящее
кольцо (состоящий из потока, обусловленного внешним полем,
и его собственным потоком) не должен изменяться. Поток
внешнего поля изменяется во время движения, но его изменение
сбалансировано изменением магнитного потока за счет измене¬
ния тока в кольце. Если ток в кольце известен, то можно
рассчитать силу Лоренца, а значит, и результирующую силу,
действующую на кольцо, как функцию его положения. Это
конечное уравнение движения подобно известному уравнению
механики.
Ш83. Напряженность электрического поля диполя можно
рассчитать по его потенциалу ф - к соэ б/г2 , где к - постоян¬
ная, г - расстояние от диполя и 0 - полярный угол между осью
диполя и направлением в точку наблюдения. Сначала вычисли¬
те нормальную силу, действующую на бусинку.
Ш84. При движении заряда со скоростью v0 перпендику¬
лярно магнитному полю индукцией В возникает сила, эквива¬
лентная воздействию на этот заряд электрического поля напря¬
женностью 1)0В . При соответствующем выборе v0 это электри¬
ческое поле может скомпенсировать поле тяготения, действую¬
щее на частицу.
Ш85. Изменяющееся магнитное поле возбуждает вихревые
токи в кольцах, которые тормозят падение магнита. Конечная
скорость явно зависит от сопротивления колец. Зависимость от
других параметров молено найти при помощи метода размерно-
64

стен. Не забудьте, что формулы, относящиеся к магнетизму,
обычно содержат магнитную постоянную р0 , которая имеет
нетривиальную размерность.
К186. Эту задачу можно решить в системе координат, уста¬
новленной к вакуумной камере, но такое решение довольно
сложное. Намного проще использовать другую систему отсчета,
которая перемещается параллельно проводу со скоростью v0 . В
этой системе отсчета электроны движутся под действием и
электрического, и магнитного полей. С другой стороны, в этой
системе скорость электрона равна нулю, когда он находится на
самом близком расстоянии от провода. Это может быть основой
для использования теоремы о переходе энергии в работу.
Ш87. Опишите это явление в системе отсчета, связанной с
жидкостью. Рассмотрите преобразование электрических и маг¬
нитных полей в двигающейся системе отсчета. Считайте, что v
много меньше скорости света.
П188. Энергия активации процесса трехчастичного распада
больше, чем процесса распада на две частицы.
Ш89. Бериллий превращается в литий, захватывая элект¬
рон внутренней оболочки ядра.
Ш90. В равновесии количество радиоактивных атомов про¬
порционально периоду полураспада. Используйте это, чтобы
найти равновесное значение для радона-220. Затем рассмотри¬
те, как этот элемент можно получить из очищенного образца.
Ш91. Воспользуйтесь релятивистскими формулами для за¬
конов сохранения импульса и энергии.
Ш92. Исследуйте движение позитронов вблизи стенки клет¬
ки Фарадея.
П193. Масса протона намного (почти в 2000 раз) больше
массы позитрона. По этой причине позитроны ускоряются су¬
щественно быстрее, чем протоны. В результате наступит такой
момент, когда позитроны находятся далеко от квадрата, в то
время как протоны лишь едва сдвинулись с места.
ШМ. Воспользуйтесь релятивистскими формулами для за¬
конов сохранения импульса и энергии.
Ш95. В ходе этого процесса (комптоновское рассеяние)
полная энергия и импульс сталкивающихся частиц (фотоны и
электроны) остаются неизменными. При решении задачи удоб¬
но взять энергию покоя электрона Е0 = т0с2 = 511 кэВ за еди¬
ницу.
Ш96. Считайте электрон сферическим конденсатором ради¬
усом г с однородным поверхностным распределением заряда.
Момент инерции сферы массой т и радиусом г определяется
3—1627 65

формулой / = утг2, где у - безразмерная константа, завися¬
щая от распределения масс в теле. Например, для однородной
сферы у = 2/5 , для шара у = 3/5 .
Ш97. Примените принцип неопределенности Гейзенберга и
рассмотрите полную энергию электрона.
П198. Если электрон ограничен сферой радиусохч г, то из
принципа неопределенности минимальный импульс вычисляет¬
ся по форхмуле р ~ Ь/г . Используя приблизительные релятиви¬
стские формулы, вычислите полную энергию (сумму электро¬
статической и кинетической энергий) электрона как функцию
радиуса г и найдите минимум этой функции.
П199. Для небольших длин волн скорость распространения
поверхностных волн определяется только поверхностным натя-
жениехч. Исследуйте зависимость скорости этих (капиллярных)
волн от длины их волны. Рассмотрите, возможно ли ограниче¬
ние длины волны снизу.
П200. Возьмите бутылку шампанского и поэксперименти¬
руйте!

ЧАСТЬ ТРЕТЬЯ
РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ
Indocti discant et ament meminisse periti
Неученые пусть учатся, а знающие пусть
помнят

Р1. Система имеет явную симметрию относитель¬
но центра, поэтому достаточно рассмотреть движение одной или
двух улиток.
Решение 1. Разложим вектор скорости улитки 2 на две
составляющие: одну в направлении улитки 1, другую - в
перпендикулярном направлении (рис.89). Эти две улитки при¬
ближаются друг к другу с относительной скоростью а + а/2 =
- За/2, поэтому они встретятся через время
а 60 см
* =
= 8 мин
Значит, и все
3
/ О
V
/ с
*֊ 5>
л/За/2
Рис.
За/2 7,5 см/мин
улитки встретятся через 8 мин. Поскольку они
перемещаются относительно не¬
подвижной системы координат со
скоростью 5 см/мин, то каждая
улитка пройдет расстояние 40 см.
Решение 2. Разложим вектор
скорости улитки 2 на радиальную
и тангенциальную составляющие,
как показано на рисунке 90. Из
рисунка видно, что улитки при¬
ближаются к центру треугольни¬
ка с постоянной скоростью
"ог = л/3 а/2 , в то лее время двига¬
ясь вокруг этой точки с тангенци¬
альной скоростью ат = а/2 . Так
как улитки находятся сначала на
расстоянии г = а/-\13 от центра
треугольника, они встретятся че¬
рез время
а/2
х Г О
I = — = — - о мин
а. За
Расстояние, которое пройдет каждая улитка, определяется так
же, как в решении 1.
Решение 3■ В силу симметрии, каждая улитка перемещается
так, что между направлением ее движения и прямой, соединяю-
68

щей ее мгновенное положение на траектории с центром треуголь¬
ника, всегда образуется угол п/6 . Это позволяет обобщить
задачу вычисления пути, пройденного телом по траектории
подобного типа.
Рассмотрим движение тела, перемещающегося по кривой с
постоянной по величине' скоростью v вокруг неподвижного
центра О с постоянным углом а
(0<а<7с2) между вектором ско¬
рости и прямой, соединяющей ее
мгновенное положение М на траек¬
тории с этим центром (рис.91). Тра¬
екторию движения точки в этом
случае можно описать в полярных
координатах (г, ф). При повороте
вектора г на малый угол Дф его рис ^
длина уменьшится на малую вели¬
чину Аг, которая равна длине дуги ВС, умноженной на котан¬
генс угла а, т.е.
Аг = -гДф ctga .
Переход к бесконечно малым приращениям дает дифференци¬
альное уравнение
dr (ф) = -г (ф) ctg a - б/ф.
Его решение запишем в виде
г(ф) = г0.е-^“.
Полученное выражение описывает уравнение так называемой
логарифмической спирали и, кстати, подразумевает, что рассто¬
яние г стремится к нулю только после поворота на бесконечно
большой угол ф.
Найдем длину этой спирали. Используя выражение для
г (ф), элемент дуги dl можно записать так:
dZ = f-^֊e-»cts“ld<p.
(sin a )
Это уравнение легко интегрируется. В результате получаем
выражение для длины дуги / (ф) для любого угла ф поворота
радиуса-вектора г :
- Г° (1 д~фсЬ8(Х).
cos сЛ '
69

Подставим данные задачи:
I (ф) = ֊^~ (1-е—)=|а(1-е-«).
Отсюда следует, что длина траектории улитки равна (2/3) а =
= 40 см только при ф = оо . Это доказывает, что улитки точечных
размеров, приближаясь к центру треугольника и друг к другу,
поворачиваются вокруг центра треугольника бесконечное число
раз со все увеличивающейся угловой скоростью.
Примечание. Ночные насекомые пытаются следовать прямы¬
ми курсами полета, сохраняя постоянное направление относи¬
тельно отдаленного источника света (например, Луны). Если же
в качестве ориентира движения оказывается близлежащая лам¬
па, то они летят к опасности по сжимающимся спиральным
траекториям, не понимая того, что рано или поздно ударятся о
лампу, так как ни насекомые, ни лампа не являются точечными.
Р2. Средняя скорость движения предмета равна 0,5 м/с.
Считая замедление равномерным, среднюю скорость ъср вычис¬
ляем по формуле
V.. + ик
X) = — —
р 2
где хзи и ик — начальная и конечная скорости соответственно.
Получается, что начальная скорость предмета не может быть
больше чем 1м/с, так как ек > 0 . Из этого следует, что скорость
тела уменьшается за время движения максимум на 1 м/с. Таким
образом, абсолютное значение его ускорения не больше
0,5 м/с2 , что составляет 1/20 ускорения свободного падения
д ֊ 10 м с2 . Поэтому коэффициент трения скольжения между
предметом и поверхностью стола не может быть больше чем
0,05. Это намного меньше коэффициентов трения между обыч¬
ными материалами, так что, скорее всего, предмет не скользит,
а целиком или частично катится.
РЗ. а) Самый короткий путь в случае,
когда и < V, это движение по перпендику¬
ляру к берегу. При этом не происходит
смещения лодки ни вниз, ни вверх но
течению реки.
Скорость движения лодки ил относи¬
тельно неподвижных берегов есть вектор¬
ная сумма скорости лодки в стоячей воде V
и скорости реки и. Чтобы лодка перемеща-
Рис. 92 лась по перпендикуляру к берегу, нсобхо-
70

димо направить ее под углом а к берегу против течения (рис.92),
который находится из прямоугольного треугольника по формуле
и 2 /по
а = агссоэ — = агссоБ — = 48 .
V 3
В этом случае скорость при переправе окажется равной
= л/у2 - и2 = у/5 м/с «2,2 м/с •
б) При условии, что ь<и, лодка
будет смещаться вниз по течению,
даже если лодочник будет грести
против течения. Всевозможные на¬
правления и величины скорости
£5Л, с которой он может переме¬
щаться относительно берега, опре¬
деляются из векторной диаграммы ^ ^
на рисунке 93. Постоянный вектор
скорости реки й изображается вектором АО, из конца которого
выходят векторы скорости лодки V во всевозможных направле¬
ниях, прибавляя все возможные скорости лодки в неподвижной
воде к скорости реки. Множество точек на окружности радиусом
V является множеством концов возможных векторов скоростей
дл перемещения лодки относительно неподвижных берегов.
Из рисунка следует, что при любом векторе дл, лежащем
выше диаметра окружности, лодочник может переправиться на
другой берег. Кроме того, понятно, что чем больше угол между
результирующей скоростью и скоростью реки, тем на меньшее
расстояние вдоль реки произойдет смещение лодки. На основе
этих рассуждений приходим к выводу, что вектор скорости дл
должен лежать на касательной к окружности (см. рис.93). Таким
образом, получаем, что вектор V должен быть направлен на¬
встречу течению реки иод углом а, который определяется из
треугольника АОМ следующим образом:
^ 3
а = агссоБ— = агссоэ— = 41,4°,
и 4
а скорость лодки относительно берега вычисляется по формуле
ьл = л/«2 - V2 ֊ л/7 м/с «2,6 м/с -
Перемещение лодки х вдоль берега легко выражается через
ширину реки I:
и-ьсобсс .4-3-3/4 л/7

Кроме того, легко понять, что путь, пройденный лодкой, равен
Р4. Пусть передний конец движущейся части ковра в некото¬
рый момент времени Ь имеет координату х (рис.94). Из рисунка
видно, что другой конец движущейся части (в данный момент он
еще неподвижен) имеет координату х/2. Следовательно, для
координаты центра масс получаем: хц = (3/4)х . Хотя для пере¬
днего конца ковра, по условию, скорость V = с1х/сП = 1, скорость
центра масс движущейся части составляет только
Так как импульс р движущейся части ковра равен ть, где
скорость V = 1, а масса т увеличивается равномерно со временем,
сила И, действующая на перемещающуюся часть, равна
Скорость изменения массы с1т/<И можно найти с помощью
следующего рассуждения. Во-первых, она постоянна, а во-
вторых, вся масса приходит в движение тогда, когда передний
конец окажется на расстоянии, в два раза большем длины ковра,
масса которого т. Из этого следует, что <1т/сП = 1/2, а значит,
сила Р = 1/2.
Примечания, а) Центр масс движущейся части ковра, сначала
находившийся в начале координат: хп = 0 , спустя две единицы
времени имеет координату хп = 3/2 . Это подтверждает, что
скорость центра масс движущейся части ковра равна 3/4.
б) Следует обратить внимание на то, что импульс р = ть
движущейся части ковра не равен произведению массы т на
скорость ее центра масс .
в) Кажется правильным попробовать найти минимальную
силу Г, необходимую для приведения ковра в движение, через
работу А силы Р на пути 2Ц где Ь ~ длина ковра (Ь - 1). Закон
сохранения механической энергии в этом случае дает
А = Р ■ 21. = тъ212 . Однако сила в этом случае окажется равной
только 1/4, что в два раза меньше результата, полученного
ранее. Ошибка заключается в том, что часть работы тратится на
(4/3)/.
2 х
О х/2 х
Рис. 94
<1хп (3/4) х 3
п сП (П 4
72

неупругие взаимодействия, которые происходят, когда движу¬
щаяся часть ковра рывком приводит следующую его часть в
движение. Половина работы превращается в кинетическую энер¬
гию ковра, а другая половина рассеи¬
вается в виде тепла.
Р5. Согласно условию задачи, че¬
тыре прямые линии а, Ь, си с1 находят¬
ся в одной плоскости и определенно
пересекаются попарно в пяти точках
В, С,Р и О. Из построения на рисунке
можно сделать вывод, что если прямые
end еще не пересеклись, то они ^ис• ^
обязательно пересекутся, и шестое пересечение определенно
произойдет. Но отсюда еще не следует обязательность встречи.
Решение 2. Поскольку пять встреч черепашек уже произош¬
ли, обязательно найдется черепашка, которая участвовала в трех
встречах. Обозначим ее а . Представим себе всю картину движе¬
ния, сидя на спине черепашки а , т.е. выберем систему отсчета,
связанную с этой черепашкой. Три другие черепашки - обозна¬
чим их р, у, 5 - уже встретились с черепашкой а , поэтому их
траектории проходят через одну и ту же точку (место встречи с
черепашкой а ). Более того, одна из этих черепашек, например
р, должна была участвовать во встречах с оставшимися двумя
другими черепашками (но не в момент своей встречи с а ). Это
возможно, если в системе отсчета, связанной с черепашкой а , все
траектории черепашек Р, у, 5 находятся на одной прямой. Следо¬
вательно, и черепашки у и 5, двигаясь по одной и той же прямой,
могли бы встретиться. А произойдет ли встреча или нет, зависит
от начальной конфигурации движущейся системы черепашек.
Например, черепашка у, имея большую скорость, чем S, ес уже
может опережать.
Р6. Работа по преодолению силы тяжести пропорциональна
высоте подъема центра масс. Центр масс
(рис.95).
Решение 1. Обозначим эти точки А,
видно. Таким образом, центр масс тон¬
кого плоского червя перемещается на
5 см вверх по стене, в то время как центр
масс толстого перемещается на 7,5 см. Рис. %
73

Отсюда получаем, что работы, проделанные тонким и толстым
червями, относятся как 2 к 3.
Примечание. Центр масс червя не всегда находится в одном
и том месте относительно червя - он может быть в разных точках
червя и даже вне его. Так, центр масс прямого червя, очевидно,
лежит в его центре, а центр массы червя, свернутого вдвое, - в
точке, соответствующей четверти его длины. Таким образом,
центр масс гибкого тела не остается в фиксированной точке в
пределах тела, его относительное положение может изменяться.
Этот принцип используется прыгунами в высоту - когда тело
прыгуна выгибается над перекладиной, его центр масс остается
ниже ее (см. также задачу 32).
Р7. а) Пусть упругость троса, /0 -его длина в нерастянутом
состоянии. Максимальная длина троса /, оказалась равной
I] ~ к — — 23 м ,
в то время как в равновесии под нагрузкой длина /2 троса равна
/2 = - Д/г = 15 м .
Учтем, что в верхнем (исходном) и нижнем положениях прыгун
не имел кинетической энергии, поэтому в максимально растяну¬
том состоянии упругая энергия троса равна изменению потенци¬
альной энергии прыгуна. Пренебрегая массой троса и полагая,
что центр масс прыгуна находится на середине его высоты,
запишем
, Щ-1о)
тдп = ——^ .
Кроме того, в состоянии равновесия
т9 = к{к~1о)-
При делении этих двух уравнений друг на друга мы получаем для
/0 квадратное уравнение
/02+2(/г-/1)/0 + (/,2-2/г/2) = 0,
или
II +4/0 ֊221 = 0,
откуда находим, что /0 = 13 м .
Определим еще упругость к троса (для человека массой т =
= 100 кг):
, тд 1000 Н СЛпи/
к = ֊4֊ = — = 500 Н/м .
12 - /0 2 м
б) Когда падающий прыгун достигает самой высокой скоро¬
сти, его ускорение становится равным нулю. То же наблюдается
74

при прохождении колеблющимся телом положения равновесия.
В нашем случае это происходит при I = 12. Используя закон
сохранения механической энергии, можем записать
тпл? к (/2 ֊ 10 )2
- 2
= тд(12 + 1՝10).
Подставив в это уравнение выражение для упругости к из пункта
а), получим для максимальной скорости V при прохождении
положения равновесия такое выражение:
V = ^д{12 + /0 + 2^) = VI0 • 32 м/с = 17,8 м/с = 64 км/ч .
Если не пользоваться аналогией с колебательным движением,
то из закона сохранения энергии найдем, что максимальная
скорость прыгуна V = 18 м/с = 65 км/ч .
При вычислении максимального ускорения необходимо опре¬
делить максимальную силу, действующую на прыгуна в нижней
точке. Так как самое большое растяжение троса (10 м) в пять раз
больше растяжения в положении равновесия (2 м), то самая
большая сила натяжения троса равна 5тд. Так что максимальная
равнодействующая сила, действующая на прыгуна, равна 4тд,
а его максимальное ускорение равно, соответственно, а =
= 4д = 40 м/с2.
Р8. Пусть 5 - площадь основания и Я - высота айсберга, з
и к - площадь основания и высота выступающей части айсберга
над поверхностью воды, рл и рв - плотности льда и воды
соответственно. Тогда полный объем У0 айсберга и объем V его
выступающей части будут равны
V 5Я т/
= ~з~ и = ~3~'
Ясно, что площадь любого горизонтального сечения пирамиды
пропорциональна квадрату соответствующей высоты, откуда
следует, что
5 _
к
V
г/л3
5 "
1 и) -
и^г
ы
Айсберг будет плавать, если выталкивающая сила равна его
силе тяжести:
(/ 5Я вИ ^ _ рл#5Я
Рв£
или
ра(я3֊А3) = рля3.
75

Отсюда, е частности, можно найти полную высоту айсберга:
Я = /г з —Ь— .
№ ֊Рл
Если айсберг утопить на небольшую величину х^то дополни¬
тельный погруженный объем будет равен х8(к/Н) , а если его
умножить на рБд , то получим дополнительную выталкивающую
силу АЕВЫТ, которая приводит айсберг к колебаниям. Поскольку
масса М айсберга равна рл 5Я/3, угловая частота колебаний со
определяется по формуле
= рь ^ з р^Р,
м рл Я" /грл
Период колебания айсберга Т после подстановки данных число¬
вых значений оказывается равным
Т = — = 2к Г^ кр* =10,9 с.
© р8{Рв~Рл)
Р9. Прежде всего, обратим внимание на то, что в первом
случае парковки на тротуаре правая передняя (пп) пружина
подвески будет сжата больше, чем при расположении автомобиля
на горизонтальной поверхности. Мы можем измерить как изме¬
нение сжатия пружин подвесок, так и повышение корпуса
автомобиля относительно его нормального расположения. Будем
считать изменение сжатия положительным, если пружина сжи¬
мается больше, чем в нормальном состоянии автомобиля.
При равновесии автомобиля суммарный момент сил, действу¬
ющих в четырех пружинах, должен быть равен нулю относитель¬
но любой неподвижной оси. Выберем в качестве такой оси
диагональ прямоугольника, образованного колесами. Тогда из¬
менения сжатия в противоположных концах одной и той же
диагонали должны быть равны. Поэтому правая передняя (пп)
и левая задняя (лз) пружины подвесок будут дополнительно
сжаты одинаково, например на некоторую величину х. При этом
левая передняя (лп) и правая задняя (пз) пружины одинаково
удлинятся тоже на величину х, т.е. каждая из них увеличит
сжатие на ~х. Это равенство величии изменений сжатий следует
из неизменности веса автомобиля (если две из четырех пружин
дополнительно напряжены, то две другие —ослаблены).
Теперь можно приступить к самому решению. Удобно восполь¬
зоваться рисунком 97. Здесь изображена диагональ автомобиля
лз - пп при расположении автомобиля на горизонтальной
поверхности в виде прямой АВ. Прямая АВг изображает эту ось
76

Рис.97
в случае, если бы пружинам подвесок автомобиля запретили
изменять свои длины при парковке на тротуаре. Прямая А2В2
(см. рис. 97,а) отображает реальное расположение диагонали
автомобиля при наезде передним правым колесом на препятствие
высотой 8 см. (Горизонтальные штрихи слева и справа, а также
вертикальные тонкие линии изображены для убедительности
решения.)
Прямая АВХ должна быть параллельно сдвинута вниз так,
чтобы ее смещение по вертикали стало равно оставшемуся
расстоянию середины диагонали Сг до ее исходного состояния С
при горизонтальном расположении автомобиля. Это смещение и
будет равно х. Из построений ясно, что х-2 см. Таким образом,
правая передняя часть автомобиля будет поднята на высоту 6 см,
левая задняя часть будет опущена на 2 см, а левая передняя и
правая задняя части будут подняты на 2 см.
Если автомобиль припаркован на тротуаре обоими правыми
колесами, то все пружины изменят свое сжатие одинаково. Раз
одинаково, то, ввиду того что вес машины не изменился и угол
крена мал, изменения сжатия пружин окажутся равными нулю.
Из этого следует, что расстояние по высоте между дорогой и
левым бортом машины равно расстоянию по высоте от бордюра
до правого борта. Иными словами, правый и левый борта
машины находятся на одинаковых расстояниях от опор. Это
значит, что правый борт машины поднимется на 8 см (и займет
положение АВ1 на рисунке 97,6).
Мы исследовали только относительное смещение корпуса
автомобиля до и после парковки на тротуаре, но можно показать,
что рассмотренные результаты не зависят от числа и положений
сидящих в автомобиле людей (разумеется, если центр тяжести
системы остается на месте).
Примечание. В приведенном решении небольшое смещение
центра тяжести корпуса автомобиля в сторону при наклоне не
учитывалось.
77

Р10. Рисунок 98,а иллюстрирует положение Жана Вальжана
на стене в некоторый момент времени, а на рисунке 98,6
показаны действующие на него силы. Это его сила тяжести тд ,
нормальные реакции стен N и силы трения покоя FT , действу¬
ющие на его конечностип Подчеркнем, что силы N перпендику¬
лярны стенам, а силы Fr лежат в их плоскостях.
Пусть силы трения покоя составляют одинаковые углы 9 с
вертикалями. Тогда условия стати¬
ческого равновесия можно записать
F, sinG так (рис.99):
тд = 2Fr cos 0 , N = Fr sin 0 .
Из этих уравнений следует, что
тд tg0 р _ тд
F, sinO
'N N1
Вид сверху
Рис. 99
ражением
F2=N 2+/? =
N =
2 ՛ 1 2 С05 0
Таким образом, сила, которую необ¬
ходимо развивать на каждой стене
Жану Вальжану, определяется вы-
тд tg 0
тд
2cos0
sin2 0 + 1
cos2 0
В то же время, сила трения FT выражается через коэффициент
трения покоя р по формуле
Fr < pJV.
Учитывая это неравенство, из условия статического равновесия
получаем следующие неравенства для sin 0 и cos 0 :
sin 0 > — , cos 0 < - .
р Р
78

Теперь из выражения для силы Я находим ее минимальное
значение:
= тд_ /ц2 +1
мин 2 у֊г
Это выражение показывает, что коэффициент трения покоя
должен быть больше единицы, чтобы Жан Вальжан не мог упасть
со стены. Далее, видим, что если коэффициент трения ц
устремить к бесконечности, то сила Дмин превращается в полови¬
ну силы тяжести. Это соответствует тому, что Жан Вальжан
должен как бы приклеиваться к стене.
PH. Если трение покоя достаточно большое, то сфера
скользить по наклонной плоскости не будет. Однако этого еще
недостаточно - для равновесия необхо¬
димо также, чтобы сфера не могла ка¬
титься вниз по наклонной плоскости.
Сферическая оболочка состоит из
двух полусфер с разными плотностями,
что подразумевает неоднородное рас¬
пределение масс. Если расстояние меж¬
ду ее центром масс и геометрическим
центром меньше г/2, где г - радиус
сферы, то, какова бы ни была ориента- рис ֊юд
ция сферы, ее сила тяжести вызовет
крутящий момент относительно точки контакта Р с наклонной
плоскостью (рис. 100), который заставит сферу вращаться. По¬
кажем, что такая ситуация возникает для любой сферы, состоя¬
щей из двух однородных полусфер, независимо от их плотностей.
Если однородную полусферу разбить на большое число слоев
одной и той же толщины плоскостями, параллельными основа¬
нию полусферы, то массы всех этих слоев - ободков - будут
одинаковыми. Это непосредственно следует из теоремы стерео¬
метрии о площади поверхности сферического слоя высотой /г,
вырезанного из сферы радиусом Я: эта площадь равна 2%ЯН.
Поэтому центр тяжести однородной, полусферической оболочки
находится на ее оси симметрии на расстоянии Я/2 от центра. Для
двух полусфер общий центр масс будет где-то между центрами
масс обеих половинок, а значит, на расстоянии, меньшем Я/2 от
их общего центра.
Из предыдущих рассуждений следует, что сфера не может
остаться в равновесии на плоскости, наклоненной под углом 30° .
При решении мы предположили, что трение качения малень¬
кое, т.е. что никакой крутящий момент силы трения не может
79

действовать в точке Р. В случае, когда поверхность полусферы
шершавая, очевидно, это неправильно, так как такая сфера
может удерживаться даже на почти вертикальной поверхности.
Р12. Введем прямоугольную систему координат, направив
ось х вдоль наклонной плоскости вниз, а ось у - перпендикуляр¬
но наклонной плоскости вверх (рис. 101). Тогда вектор ускоре¬
ния свободного падения д можно разложить на ускорение ах
вдоль оси х ( ах = д sin а ) и ускоре¬
ние ау вдоль оси у ( ау ֊-д cos а ).
Эти ускорения постоянны. Если счи¬
тать, что при ударе энергия не теря¬
ется, то перпендикулярная плоско¬
сти составляющая скорости шарика
при каждом отскоке будет одна и та
же. А раз так, то и высота h подъема
шарика вдоль оси у, и интервалы
времени t0 между ударами о на¬
клонную плоскость тоже будут оди¬
наковыми.
Движение шарика вдоль оси л: оказывается таким, как будто
никаких ударов нет, так как мы не учитываем торможение
шарика вдоль наклонной плоско¬
сти. Поэтому зависимость состав¬
ляющей скорости шарика vx
вдоль оси х от времени t пред¬
ставляется прямой, тангенс угла
наклона которой равен ускоре¬
нию ах (рис. 102). Площадь под
графиком скорости от времени,
как известно, равняется пройден¬
ному пути. Из рисунка видно, что
расстояния между ударами можно записать в виде
si ~ 5;-1 + 2s , г = 2, 3, 4, ...
Это и есть арифметическая прогрессия.
Рисунок 101 демонстрирует качественно изменение траекто¬
рии полета шарика после каждого удара.
Р13. Пусть h - расстояние от оси вращения до середины
платформы, ах- расстояние от хомяка до этой средней точки,
как показано на рисунке 103. Тогда момент сил относительно оси
вращения, создаваемый хомяком за счет силы тяжести, равен
тдх. Это означает, что, если бы хомяк был неподвижен, плат¬
форма стала бы вращаться по часовой стрелке. Для равновесия
Рис. 101

платформы необходимо создать
момент, вращающий ее против
часовой стрелки и такой, чтобы он
был равен вышеуказанному мо¬
менту. Это может быть обеспечено
ускоренным движением՜ хомяка
влево, при котором он своими лап¬
ками будет усиленно толкать плат¬
форму вправо. Если ускорение
хомяка равно а, то возникает реак¬
тивный момент силы, вращающий
платформу против часовой стрел¬
ки, равный —так. Условие неподвижности платформы записы¬
вается в виде
тдх = -так.
Отсюда получаем выражение для ускорения хомяка:
Из этого выражения ясно, что при прохождении хомяком
середины платформы, когда знак координаты меняется, должен
измениться и знак ускорения. Это можно представить таким
образом, что сначала хомяк очень сильно ускоряется, добегает,
имея большую скорость, до середины платформы, где его
ускорение падает до нуля, затем меняет знак и начинает тормо¬
зить движение хомяка. Полученное выше уравнение для ускоре¬
ния - это обычное дифференциальное уравнение второго поряд¬
ка, которое описывает гармоническое колебательное движение
тела, в данном случае - нашего хомяка. Период таких колебаний
находится по формуле
Р14. Велосипед должен перемещаться в сторону равнодей¬
ствующей силы Ер , которая равна сумме приложенной силы Р,
направленной назад, и силы трения Етр , направленной вперед.
Величина силы трения определяется нормальной составляющей
силы давления в точке опоры заднего колеса и ограничена
максимальной силой трения Ёмакс, зависящей от коэффициента
трения. Будем увеличивать значение приложенной силы Р со
временем £. Тогда сила трения Етр и равнодействующая сила Ер
будут изменяться так, как показано на рисунке 104. Из графика
81

о
/
видно, что велосипед стоит на месте до
момента £0 , пока приложенная сила не
превысит максимальную силу трения.
При £ > £0 велосипед будет смещаться
назад, в сторону действия приложен¬
ной силы. Педаль вместе с зубчатым
колесом и заднее колесо будут вра¬
щаться против часовой стрелки, при¬
чем заднее колесо будет проскальзы¬
вать (считаем, что заднее колесо нахо¬
дится справа от студента).
Рис. 104
Примечание. Интересно обратить внимание на то, что суще¬
ствует такое положение педалей, при котором произвольно
большая сила не приводит к перемещению велосипеда.
Р15. Пусть С - гравитационная постоянная, Т - период
обращения Земли вокруг Солнца, со - угловая скорость, тп и М
— масса Земли и Солнца, г — расстояние между их центрами.
Будем считать, что т <$: М и что Земля вращается вокруг центра
Солнца. Тогда можем записать уравнение движения Земли:
Поделим левую и правую части этого выражения на т и выразим
массу Солнца через его радиус и плотность р . Тогда предыду¬
щее выражение будет иметь вид
Отсюда получаем формулу для периода обращения любого
малого тела вокруг массивного тела:
Это выражение показывает, что период обращения планеты
зависит только от плотности звезды и от отношения расстояния
между космическими телами к радиусу притягивающей звезды.
Следовательно, продолжительность года не изменится.
Примечание. Этот результат также можно получить, исполь¬
зуя третий закон Кеплера, который записывается в виде
где а - большая полуось эллиптической орбиты. Если массу
Т2 4к2
а3 вМ ’
82

Солнца выразить через его среднюю плотность, то станет ясно,
что пропорциональное уменьшение линейных размеров не изме¬
нит период планет на эллиптических орбитах.
Р16. В предыдущей задаче было показано, что период
обращения планеты вокруг Солнца зависит от плотности звезды
и от отношения расстояния между телами к радиусу Солнца.
Однако это выполняется лишь при условии т «зс М . Наша
задача о замене Земли фактически вторым Солнцем заставляет
учитывать то, что эти два Солнца будут вращаться около
центра, находящегося посередине между ними, т.е. радиус
вращения каждой звезды будет равен г/2. Отсюда следует, что
период обращения рассматриваемых звезд уменьшится в
23'2 = 2,8 раза.
Примечание. При нарушении условия т «: М в третьем
законе Кеплера необходимо заменить массу звезды на сумму масс
звезды М и космического тела т, вращающегося вокруг нее, т.е.
более точно закон будет выглядеть следующим образом:
Т2 _ 4к2
а3 " G(M + m)'
Р17. а) Ускорение а спутника, который движется со скорос¬
тью v по круговой орбите радиусом R, находится по формуле
а = v2/R. Если R - радиус Земли (более точно - слегка большее
значение), то это ускорение должно быть ускорением свободного
падения д, т.е. а = д. Отсюда и определяется первая космическая
скорость:
vx — *jRg = 7,9 км/с .
С этой скоростью спутник мог бы летать вокруг Земли по
круговой орбите сколь угодно долго, если бы у ее поверхности не
было атмосферы.
Однако Земля сама вращается. Поэтому в зависимости от
земных координат и направления запуска спутника необходимая
скорость запуска отличается от vt на величину проекции скоро¬
сти поверхности Земли в месте запуска на направление скорости
запуска спутника. При запуске спутника в восточном направле¬
нии скорость запуска надо уменьшить, если запуск идет в
западном направлении - увеличить. Для экватора эта поправка
составляет приблизительно 0,48 м/с.
б) Момент импульса спутника на полярной орбите (проходя¬
щей через полюс) относительно оси вращения Земли равен нулю.
Это условие должно быть выполнено непосредственно после
запуска, так как в дальнейшем момент импульса спутника
83

изменяться не будет. Поэтому при запуске спутников на поляр¬
ные орбиты необходимо обеспечить компенсацию смещения
спутника в поперечном направлении, которое зависит от широты
места запуска. Самая малая поправка получается при осуществ¬
лении запуска на любом из полюсов.
Начальная скорость, необходимая для выведения спутника
на полярную орбиту, в 7,9/7,4 « 1.06 раз больше по сравне¬
нию с экваториальной орбитой в сторону востока, при этом
кинетическая энергия спутника должна быть в (1, Об)2 ~ 1,12
раза больше.
Это различие не кажется большим, но в действительности
самое небольшое увеличение скорости запуска требует огромного
увеличения расхода горючего. Причина в том, что вместе со
спутником происходит ускорение и самого ракетоносителя вме¬
сте с горючим, масса которого существенно больше массы
спутника, а количество горючего связано с конечной скоростью
спутника быстро растущей экспоненциальной зависимостью.
в) Чтобы космический аппарат смог покинуть область при¬
тяжения Земли (т.е. стать спутником Солнца), необходимо
ему сообщить вторую космическую скорость 'о2 — ^2дЯ = у/2ц ~
= 11,2 км/с. При этом можно снова использовать вращение
Земли. Так, при запуске на экваторе в восточном направле¬
нии скорость запуска относительно Земли равна примерно
10,7 км/с.
г) Земля вращается вокруг Солнца со скоростью приблизи¬
тельно 30 км/с. Чтобы достичь Солнца, космический зонд
нужно запустить с начальной скоростью 30 км/с (более точно -
29,5 км/с, т.е. на 0,5 км/с меньше из-за вращения Земли).
Если цель состоит в том, чтобы покинуть Солнечную систему, то
космический зонд должен достичь скорости в л раз большей,
чем 30 км/с, но из этого значения можно будет вычесть началь¬
ную скорость Земли на ее орбите. Если запуск хорошо рассчитан
и направлен, тогда для запуска космического аппарата достаточ¬
но скорости порядка 12 км/с.
Таким образом, легче заставить космический зонд покинуть
Солнечную систему, чем послать его на Солнце. Ситуация может
быть более благоприятной, если принять во внимание возможно¬
сти, предлагаемые другими планетами (Марсом, Юпитером,
Сатурном и др.). Пространственный зонд, запущенный в пра¬
вильное время и в правильном направлении, может быть значи¬
тельно ускорен этими планетами (явление, известное как грави¬
тационная рогатка). Разработанный таким образом простран¬
84

ственный зонд должен только достичь Марса или Юпитера,
остальное же произойдет автоматически.
Р18. Считается, что потенциальная энергия тела на поверх¬
ности Земли отрицательна, а на бесконечности - равна нулю.
Энергия ракетного топлива, израсходованная во время действия
двигателей, увеличивает полную энергию ракеты. Ракета может
покинуть поле тяготения Земли, если сумма ее потенциальной и
кинетической энергий станет положительной.
Однако скорость, с которой продукты сгорания падают на
Землю, зависит от выбора времени работы ракетных двигателей.
Действительно, если вспомогательный двигатель начинает рабо¬
тать, когда ракета находится на большой высоте, то продукты
сгорания падают дольше и, когда они ударяются о землю, их
скорость и полная энергия больше, чем для случая расходования
того же топлива у поверхности Земли. Таким образом, чем
раньше включен вспомогательный двигатель, тем больше энер¬
гия, приобретаемая ракетой.
Это означает, что необходимо тратить все ракетное топливо
вблизи Земли и как можно быстрее, применяя как можно более
жесткие условия горения.
Р19. При перемещении шарика центр масс системы шарик -
мед тоже՝ перемещается. Для удобства определения центра масс
системы расположим ее горизонталь¬
но (рис. 105). Пусть в некоторый мо¬
мент времени шарик массой тш нахо¬
дится в точке А на расстоянии х от
точки О, в которой находился бы
центр масс меда массой М, если бы в
кем не было стального шарика. Поме¬
щение шарика в мед, конечно же, нарушает симметрию распре¬
деления массы меда. Но мы поступим таким образом: мысленно
будем считать, что часть массы шарика, равная массе меда,
вытесненного шариком, остается неподвижной, а остальная часть
движется. Такой подход не нарушает реальной ситуации по
распределению масс в системе, однако дает возможность легко
определить координату центра масс системы, т.е. точки С.
На рисунке 106 показана упро¬
щенная ситуация. Если обозначить
Уш объем шарика, то эффективная
масса шарика, которая участвует в
движении, равна
т = (Рш ~ Рм)^ш •
85

Тогда из равенства моментов сил тяжести эффективного шарика
и меда получаем уравнение
(х֊хс)т = Мхс , ■
откуда находим
хт
хс =
т + М
Дифференцируя это выражение, получаем скорость центра масс:
ьт
ьг =
т + М
и полный импульс системы:
р = (т + М) = ьт = о(рга ֊ рм)Иш = иршУш -ьрМУМ .
Первый член полученного выражения это - импульс шарика,
второй член - импульс меда. Мы видим, что импульс меда равен
импульсу медового шарика, двигающегося навстречу стальному
с такой же скоростью. Таким образом, импульс меда равен
-ърмУт =֊2 г-см с.
Р20. Средняя кинетическая энергия молекул газа пропорци¬
ональна квадрату их скорости V. Внутренняя энергия идеального
газа пропорциональна его температуре Т. Поэтому 1? ~ Т . Если
стенка сосуда более теплая, чем газ, т.е. Тх > Т, то средняя
скорость движения отлетающих от стенки молекул газа увели¬
чится после столкновения (стенка нагревает газ). Если стенка
более холодная, чем газ, т.е. Тг < Т, то положение обратное:
молекулы отлетают с более низкой скоростью (стенка охлаждает
газ).
С молекулярной точки зрения, газы оказывают давление на
стенки сосуда из-за изменения импульса молекул, которые
ударяются о стенку и отскакивают от нее. Изменение импульса
молекул, отскакивающих от теплой стенки, больше изменения
импульса молекул, отскакивающих от холодной. Таким образом,
газ оказывает более высокое давление на теплую стенку, чем на
холодную.
Примечание. Это явление объясняет неожиданное вращение
радиометра - «световой вертушки» с легкими лопастями, одна
сторона которых блестящая, а другая зачерненная. Радиометр
при облучении его светом начинает вращаться, при этом крутится
блестящей стороной вперед. Почему так происходит, если ясно,
что давление света на блестящую поверхность больше, чем на
черную?

Дело оказывается в том, что 1) черная поверхность всегда
нагрета больше, чем блестящая; 2) световой импульс очень мал;
3) в сосуде, где находится наш радиометр, есть достаточно много
молекул остаточного газа. Все это приводит к тому, что в
создании вращения радиометра участвуют молекулы газа, а они
больше давят на горячую поверхность. Если в сосуде обеспечить
сверхвысокий вакуум, то вертушка будет крутиться черной
поверхностью вперед.
Р21. В результате теплового расширения размер обоих шаров
увеличивается. Центр масс шара, находящегося на подставке,
поднимается, в то время как центр
шара, висящего на нити, опускается
(рис. 107). Таким образом, потенци¬
альная энергия первого шара увеличи¬
вается, а второго уменьшается. В ре¬
зультате получаем, что тепло, сообща¬
емое шарам, идет не только на увели¬
чение их внутренней энергии, но и на рис ^
совершение работы по поднятию или
опусканию их центров масс. Из этого следует, что шар, подве¬
шенный на нити, будет иметь большую температуру, чем тот,
который находится на подставке.
Стоит дать числовую оценку. Если температура двух желез¬
ных шаров, каждого радиусом 10 см, увеличивается по порядку
величины на 100 °С, то из-за рассмотренного эффекта разность
температур наших шаров составит АТ ~ 5 • 1 О՜6 °С . Это практи¬
чески незаметно.
Р22. Для количественной оценки предположим, что сопро¬
тивления лампочек не зависят от напряжений на них. Это далеко
от истины, но дает правильное качественное заключение. Пусть
II - напряжение в сети, и Р{ - номинальная мощность г-й
лампочки. Тогда сопротивление К; г-й лампочки находится по
формуле
/г =
и2
По договору друг с другом студенты должны были включить
последовательно две одинаковые лампочки мощностью Р0 и
сопротивлением = II2/Р0 каждая. В этом случае каждый
студент получал бы мощность
РШ = ъ = 25 Вт>
87

но света в этом случае было бы явно мало для работы над
конспектами.
Но студенты еще и схитрили и вкрутили разные лампочки:
РА = 2Ро и РБ = Р0/2 , что привело к перераспределению напря¬
жения. Так как сопротивления лампочек теперь равны ЯА = Р0/2
и РБ = 2^ , то напряжения на лампочках стали
иА = и-^1^֊ = - и иБ = и^֊ = —
А 5Я0/2 5 Б 5Я0/2 5 •
В результате мощности, выделяемые в комнатах, оказались
такими: 0
_М5г_а^֊8Вт
Ра " /гь/2 ~ 25 4 " 8 Бт
Рб=М! = ^ = 32Вт.
ь 2#о 35 4
Суммарная мощность теперь равна 40 Вт, что меньше, чем в
случае договора. Но студент А, вообще ничего не видя (8 Вт
существенно меньше 25 Вт), платит за 20 Вт. Студент Б может
рассматриваться двойным победителем: он получает 32 Вт
(32 больше 25), но платит только за 20 Вт.
Таким образом, оба студента слабые, так как получили совсем
не то, на что рассчитывали, и вряд ли смогут хорошо подгото¬
виться к сессии при такой плохой
освещенности.
Р23. Условию задачи соответству¬
ет простая цепь, собранная по схеме
на рисунке 108. Она состоит из двух
одинаковых резисторов.
>
У
рис 10$ Р24. В первом приближении пе¬
риод колебаний маятника зависит от
расстояния между его центром масс и точкой подвеса. Чем
больше это расстояние, тем больше период колебаний. Для
простоты будем считать, что центры масс ведра и налитой в него
воды совпадают с центрами соответствующих цилиндров. Таким
образом, при вытекании воды ее центр масс понижается.
Центр масс системы в самом начале совпадал с центром масс
ведра. По мере вытекания воды центр масс системы сначала
понижается, приводя к увеличению периода колебаний, а затем,
когда воды остается мало, центр масс системы начнет повышать¬
ся (этот момент зависит от конкретных условий, зависящих от
геометрии и массы ведра и воды) и снова достигнет исходного
положения.
Э8

Итак, при выливании воды из ведра период колебаний
сначала увеличивается, в некоторый момент достигает макси¬
мального значения, после чего начинает уменьшаться, прибли¬
жаясь к исходному значению.
Примечание. Надо отметить, что вторая стадия процесса
происходит существенно быстрее, чем первая. Как будет показа¬
но в следующей задаче, период достигнет максимума, когда
общий центр масс окажется на поверхности воды.
Р25. Очевидно, что первая порция налитой в мензурку воды
находится ниже центра тяжести пустой мензурки и поэтому
понижает общий центр тяжести. По мере заполнения мензурки
водой так будет продолжаться до тех , Е
пор, пока центр масс системы не ока¬
жется на поверхности воды (рис. 109).
Действительно, любое малое добавле¬
ние воды приводит к поднятию центра
масс системы. Так как для максималь¬
ной стабильности общий центр тяжести
должен лежать как можно ниже, то
задача качественно решена.
Решим теперь задачу количествен¬
но. Пусть М - масса мензурки, г - ее радиус, к - расстояние от
дна мензурки до ее центра масс, х - высота столба воды и
т = кг2рх = рх , где <7 = лг2р , - масса воды. Запишем уравнение
равновесия относительно центра масс:
,.ч тх ах2
М(к-х) = = -—.
' ' 2 2
Получили квадратное уравнение для определения высоты х
столба воды:
(<7/2)х2 + Мх֊Мк = 0 ,
откуда находим
М
х/2
Рис. 109
х =
1 +М_!
м
~ 5,59 см .
Р26. Заметим, что уровень супа в кастрюле обязательно ниже
поверхности воды (ведь сама кастрюля тоже весит, да и суп
тяжелее воды).
Предположим сначала, что центр масс кастрюли остается на
той же самой высоте, что и был первоначально. Тогда кастрюля
только поворачивается вокруг своего центра (и, возможно,
перемещается боком), но не опускается глубже в воду. При этих
обстоятельствах край кастрюли окажется ниже уровня поверхно¬
89

сти воды на противоположной цепи
стороне, и вода затечет в кастрюлю.
Теперь мы докажем, что этого не
может быть. Для наглядности восполь¬
зуемся рисунком 110.
С одной стороны, выталкивающая
сила, действующая на кастрюлю в
предполагаемой ситуации, остается той
же самой, как в начале, т.е. она равна
полному весу кастрюли и супа. Таким
образом, со стороны цепи как бы не
прикладывается к кастрюле никакой силы.
С другой стороны, когда левый край кастрюли поднимается,
центр масс кастрюли уже не находится на линии действия
выталкивающей силы, и крутящие моменты могут быть сбалан¬
сированы только тогда, когда цепь тянет кастрюлю вверх с
какой-то силой.
Два противоречащих утверждения показывают, что наше
начальное предположение было неправильным. Геометрический
центр кастрюли не может оставаться в том же самом месте, а
должен подняться (так как выталкивающая сила уменьшится,
если цепь тянет кастрюлю вверх). Из этого следует, что даже
самая низкая точка края кастрюли должна остаться выше
поверхности воды.
В принципе, допускается возможность, когда суп будет
вытекать в воду. Но это может произойти, только если уровень
супа в кастрюле выше уровня воды в озере, т.е. если плотность
супа меньше плотности воды. В жизни такого не бывает.
Р27. Сделаем некоторые замечания:
1) Плотность рш материала шара должна быть мецьше
плотности р воды, иначе он сам ни при каких обстоятельствах
всплыть не может. Отсюда следует, что т < рУ0 , где У0 -
полный объем шара.
2) Чем меньше плотность рш материала шара, тем меньше
толщина Ь слоя воды, которая сможет удержать его внизу.
3) Поверхность воды может быть как ниже выступающей
части шара над уровнем отверстия ( рш существенно меньше р ),
так и выше шара (рш немного меньше р ).
Рассмотрим силы, действующие на шар. Это сила тяжести тд,
выталкивающая сила воды ^ и нормальная сила реакции N со
стороны краев отверстия. Когда выталкивающая сила сравняется
с силой тяжести, нормальная сила реакции станет нулевой, и шар
оторвется от дна.
90

Выталкивающая сила, действую¬
щая на шар, полностью находящийся
в воде, равна F0 = pgV0. В нашем
случае из этой силы необходимо ис¬
ключить выталкивающую силу, кото¬
рая действовала бы на нижний шаро¬
вой сегмент, находящийся ниже от¬
верстия вне воды, и силу, которая
действовала бы на нижнюю плос¬
кость шара без этого сегмента, зави- рис. т
сяшую от толщины h слоя воды над
этой плоскостью. Таким образом, если толщина h слоя воды
больше R + yJR2 - г2 (рис. 111), то выталкивающая сила F будет
равна
F = Fo - 99 К ~ pghnr2 (
где VH - объем нижнего сегмента, свободного от воды.
Условие равновесия шара у отверстия можно записать в виде
N = (f0 ֊ pgVu - pghnr2) - mg .
В момент отрыва шара от отверстия N - 0, т.е.
mg = fо - РgVH - pgh^nr2.
Отсюда находим толщину слоя воды в момент отрыва шара:
^ = рУ0 -рУн -т
р кг2
Для очень легкого шара необходимо учесть убыль объема VB
верхнего сегмента, выступающего над
поверхностью воды (рис. 112). Мо¬
мент отрыва шара, в этом случае опи¬
сывается уравнением
mg = F0- pgVn -pgVB- рдЬ0кг2,
где объем VB тоже зависит от толщи¬
ны \ слоя воды. Из-за этого реше¬
ние уравнения относительно су¬
щественно усложняется (как увидим
ниже, это кубическое уравнение). рис -цд
Объем нижнего шарового сегмен¬
та (при толщине сегмента меньше R) равен
К = ֊ (2 R3 - (2 R2 + г2) Vi?2-г2) .
91

Полезно ввести высоту I центра шара над плоскостью отверстия:
1 = у1я2֊г2 ,
тогда предыдущая формула упростится:
У„ = -(2К3-/(2 Д2 + г2)).
Аналогично, объем Ув верхнего шарового сегмента равен
ув=|(2^֊/,(2й2 + ^)),
где
г2 = Я2-12, а /ц = к-1 = ку1я2-г2 .
Для анализа результатов рассмотрим зависимость выталки¬
вающей силы Я от толщины к слоя воды в преобразованном виде:
Р(^) = -֊-(312 (И -1) + 213 -(А-/)3|| если к <1 + Я,
и
^(Л) = ^(2(#2+/3)-3(А-/)(я2-/2)), если к>I + Я.
График функции -Г (Л) показан на рисунке 113. Первая часть
функции - это кривая третьего порядка, Ихмеющая максимум при
к = 21, вторая - прямая с отри¬
цательным наклоном. Одна ли¬
ния переходит в другую при к =
֊ Я + I.
График Я (к) позволяет оп¬
ределить толщину слоя воды,
при которой всплывает конк¬
ретный шар при любых услови¬
ях, будь он очень легкий или
тяжелый. Для этого достаточно
провести горизонталь с ординатой, равной силе тяжести задан¬
ного шара. При этом получаем две точки пересечения. Ясно, что
слева от точки Я и справа от точки В шар не всплывает, на отрезке
АВ шар невозможно удержать в отверстии. Если шар имеет
массу, большую ординаты точки С, то он вообще не всплывает.
Р28. Мыльный пузырь плавает в воздухе, поэтому общая
масса его оболочки и гелия внутри равна массе вытесненного
воздуха. Так как плотность гелия меньше половины плотности
воздуха, масса гелия меньше половины массы вытесненного
воздуха. Таким образом, оболочка пузыря должна быть тяжелее
Рис. 113
92

Рис. 114
гелия внутри. На самом деле, оболочка тяжелее гелия примерно
в 6 раз.
Р29. Заметим сразу, что давление под выпуклой поверхнос¬
тью жидкости всегда больше, чем над ней. Чем сильнее искрив¬
лена поверхность, т.е. чем меньше радиус кривизны, тем боль¬
ше разность давлений по разные стороны этой поверхности.
Для поверхности, образованной в п , Л
трубке или на ее конце, минималь¬
ный радиус кривизны равен полови¬
не ее внутреннего диаметра - этим и
определяется максимальная разность
давлений, которую может выдержать
свободная поверхность воды. В на¬
шем случае это давление столбика
воды высотой Я.
В случае а (рис. 114) ясно, что из
такой трубки вода вытекать не может. Если это было бы
возможно, то вытекающая вода, за счет кинетической энергии на
уровне жидкости в сосуде, смогла бы, например, вращать колесо,
производя при этом механическую работу бесконечно долго, так
как вода все время возвращалась бы в сосуд (вечный двигатель).
Случаи б и в не настолько просты. Концы обеих трубок ниже,
чем уровень воды, и следовательно, давление воды больше
атмосферного давления, если не учитывать силы поверхностного
натяжения (лалласовское давление).
По мере удаления свободного конца трубки от уровня жидко¬
сти в сосуде мениск жидкости «старается» быть таким, чтобы
компенсировать разность давлений жидкости под поверхностью
и наружного воздуха. В случае а поверхность вогнута, давление
снаружи больше, чем под поверхностью, и вода даже не стремит¬
ся вытекать. В случаях б и в поверхности выпуклые, давление
снаружи меньше, чем под поверхностью, вода пытается выте¬
кать. Для случая б сил поверхностного натяжения хватает для ее
удержания (радиус кривизны поверхности больше критическо¬
го, соответствующего высоте Я), для случая в сил поверхност¬
ного натяжения недостаточно, так как Я' > Я и радиус кривиз¬
ны поверхности не может стать меньше радиуса отверстия в
трубке, чтобы удержать воду от вытекания.
РЗО. Система, описанная в задаче, сферически симметрична.
Поэтому созданное магнитное поле В должно быть также
сферически симметричным. Индукция такого поля должна быть
направлена по радиусу, а^е величина должна зависеть только от
расстояния г, а именно: В (г) = В(г)г/г .
93

С другой стороны, магнитное поле не содержит никаких
источников (магнитные монополи), и магнитный поток, пересе¬
кающий любую замкнутую поверхность, должен быть равен
нулю в любой заданный момент. В частности, можно рассмотреть
сферическую поверхность радиусом г, имеющую общий центр с
конденсатором. Отсутствию источников может соответствовать
лишь одно условие: если В (г) = 0 для любого г.
Значит, ток, описанный в задаче, не создает никакого магнит¬
ного поля ни внутри, ни вне сферического конденсатора.
Р31. Излучение должно быть сферически симметричным, так
как и распределение, и движение зарядов сферически симмет¬
ричны. Магнитное поле всегда радиально и должно иметь одну
и ту же величину на одном и том же заданном расстоянии от
сферы, независимо от направления. Это, однако, является
невозможным, так как такое магнитное поле (если только оно не
нулевой величины) подразумевало бы присутствие магнитного
заряда (магнитного монополя — того, что экспериментально в
природе не обнаружено, хотя формального запрета на его
существования и нет). Подобные рассуждения показывают, что
электрическое поле также сферически симметрично и его величи¬
на зависит только от полного поверхностного заряда сферы, а не
от параметров пульсации. Поэтому вне сферы может наблюдать¬
ся только статическое кулоновское поле, и сфера совсем не
излучает.
Если рассмотреть отдельные части сферы, они будут себя
вести как дипольно излучающие антенны. При расчете суммар¬
ного вклада излучателей необходимо учитывать амплитудно¬
фазовые соотношения между всеми излучениями, что также
приведет к нулевому результату (это можно показать).
Р32. Никаких соревнований по прыжкам в высоту на Луне
еще не проводилось. Однако здесь мы попробуем оценить
ожидаемый результат.
Рекорд по прыжкам в высоту среди мужчин на Земле -
около 240 см. Хороший прыгун в высоту — это мужчина
ростом более 190 см и массой около 80 кг, с центром тяжести
на высоте около 110 см над землей. Для успешного прыжка
все его тело должно подняться до высоты перекладины, но его
центр тяжести при этом может находиться и ниже. Это требует
специальных технических приемов прыжка (их можно изучать
в видеозаписях ускоренной съемки). При этом центр тяжести
прыгуна в высоту остается приблизительно на 20 см ниже
перекладины даже тогда, когда он находится в верхней фазе
своего прыжка. (Для так называемого переката и перекидной
94

техники центр тяжести прыгуна должен подняться над пере¬
кладиной.)
Наиболее трудная часть нашей оценки - сравнить движение
прыгуна при отрыве от Земли с движением прыгуна, отрываю¬
щегося от Луны. Предположим, что центр тяжести прыгуна в
высоту поднимается на 5 = 40 см от его самой низкой точки (при
приседании перед прыжком) до самой высокой точки (когда он
только что оторвался от опоры) и на Земле, и на Луне. Кроме
того, тело прыгуна должно приобрести кинетическую энергию,
достаточную для того, чтобы подняться на высоту к от 110 см до
220 см (т.е. к = 110 см). Таким образом, мышцы прыгуна должны
обеспечить поднятие центра масс на полную высоту к + в, т.е.
совершить работу по увеличению потенциальной энергии на
ТУ = тд[к + 5) = 80 кг • 10 м/с2 • 1,5 м = 1200 Дж .
Теперь, основываясь на предположении, что работа мышц и
технические приемы прыжка на Земле на Луне одни и те же,
сделаем оценки. Так как гравитационное ускорение на Луне
составляет только шестую часть земного ускорения, энергетичес¬
кое уравнение прыжка на Луне запишем в виде
ТУ = 1200 Дж = — тд (5 + к') , откуда найдем к' - 8,6 м.
6
Это — высота, на которую центр тяжести прыгуна поднимется на
Луне. К ней нужно добавить начальную высоту центра тяжести
110 см и дополнительные 0,2 м, возникающие из-за специальных
технических приемов. В результате ожидаемый рекорд оценива¬
ется в 9,9 м » 10 м .
Примечание. Отвечая на этот вопрос, обычно обращают
внимание только на разность гравитационных ускорений, гово¬
ря, что мировой рекорд на Луне был бы в шесть раз выше, чем
на Земле, т.е. приблизительно 14-15 метров. Согласно приве¬
денному анализу, эта оценка слишком оптимистическая. Даже
наша оценка, вероятно, слишком завышена, так как в нашей
модели прыгун в высоту должен совершить ту же работу за
более короткое время, т.е. должен развить ббльшую мощность.
Можно показать, что прыгун на Луне должен увеличить свою
мощность почти на 15 процентов. Если вместо этого скорость, с
которой он отрывается от опоры, взять такой же, как и на
Земле, в результате получится 8 м; это будет слишком низкое
значение. Приняв во внимание все рассуждения, можно счи¬
тать, что наиболее вероятное значение высоты равно приблизи¬
тельно 9 м.
95

РЗЗ. а) Скорость шарика Л перед ударом по шарику В равна
(рис.115)
V = ^J2gl = у]2 • 10 м/с2 -1м = 4,47 м/с .
После удара шарик В начинает движение в горизонтальном
направлении с этой скоростью, т.е. аг = 4,47 м/с . Эта скорость
сохраняется и дальше. Однако
шарик В падает, и через время
он коснется земли. За это вре¬
мя он улетит по горизонтали на
= 21 = 2 м.
Из рисунка легко сообразить, что из-за наличия натяжения
нити вертикальная составляющая ускорения шарика А уменьша¬
ется от д до отрицательного значения в точке соударения, в то
время как ускорение шарика В всегда равно д. Значит, при
одинаковом спуске у шариков АяВ будут разные вертикальные
составляющие скорости, а так как пути по вертикали у шариков
одинаковы, шарик А находится в полете дольше, чем шарик В.
б) Для сравнения длин траекторий шариков предложим
следующий прием. Предположим, что шарик В начал двигаться
не по параболе (свободно), а внутри тонкой гладкой трубки в
форме четверти окружности, так что его новая траектория по
длине будет такой же, как и у шарика Л. В этом случае скорость
нашего шарика, будем его теперь обозначать В', на любой
высоте будет направлена под ббльшим углом к горизонту, чем в
случае свободного падения. Действительно, при движении внут¬
ри трубки вертикальная составляющая ускорения шарика будет
больше д из-за действия стенок трубки. Но на одной и той же
высоте у шариков В я В' будут одинаковые по величине
скорости. Тогда за одинаковые промежутки времени шарики
пройдут одинаковые пути по своим траекториям, однако шарик
В' опустится ниже, и шарику В потребуется дополнительное
время, чтобы оказаться на той же высоте, и за это время он
пройдет по своей траектории дополнительный путь. Поэтому к
моменту падения на землю шарик В' пройдет меньший путь, чем
шарик В.
Итак, длина траектории шарика В больше, чем шарика А.
96

Из этих выражений молено найти направление силы F и,
следовательно, направление нити, характеризуемое углом (р:
ctgcp в = ֊ tge = ±ц.֊ tge.
Ft gR cos 0 cos 9
P34. Для равномерного круго¬
вого движения тангенциальное ус¬
корение тела нулевое, а радиальное
ускорение равно v2/R, где v -ско¬
рость тела и R - радиус окружнос¬
ти. Поскольку радиальная и тан¬
генциальная составляющие силы
тяжести равны mg sin в и mg cos 0
соответственно (рис. 116), тангенци¬
альная и радиальная составляющие
силы натяжения нити F равны
7То с/
Ft = mg cos 9 и FT = — mg sin 0 .
На рисунке 117 показаны соответствующие положения двух
концов веревки. Помеченные точки соответствуют изменению
угла 0 через 15° . Дли¬
на нити Р() - расстоя¬
ние между точками с
одинаковыми номерами,
а направление нити оп¬
ределяется направлени¬
ем отрезка с одинако¬
выми числами у кон¬
цов. Диаграмма строи¬
лась следующим обра¬
зом. Для каждого угла
0г- вычислялся угол фг,
из г-й точки на большой
окружности проводи¬
лась прямая под этим
углом ф2- и ставилась
соответствующая точка
г так, чтобы расстояние между одинаковыми точками всегда было
равно длине нити.
Р35. Рассмотрим две траектории, изображенные на рисунке
118. При движении в вертикальном направлении ускорение
равно ускорению свободного падения д, что явно больше, чем для
4—1627
97

Рис. 118
наклонного пути. Но длина вертикального
пути тоже больше пути наклонного. Можно
предположить, что кратчайший по времени
путь находится где-то между этими двумя
прямыми.
Теперь докажем следующее вспомогатель¬
ное утверждение (теорема Галилея): коорди¬
наты всех тел, начинающих одновременное
движение в поле силы тяжести без трения по
прямым желобам под разными наклонами к
горизонту из одной точки Р, лежат на сфере в
любой момент времени t > 0.
Как показано на рисунке 119, центр окружности (это сечение
сферической поверхности) лежит на вертикали, а самая высокая
точка окружности является начальной точ¬
кой движения Р. Пусть прошло время t, и
расстояние, пройденное телом по вертика¬
ли, определяет длину диаметра d окруж¬
ности: d = gt2)2. Пусть теперь другое
тело перемещается по наклонной прямой
под углом а к вертикали. Тогда, имея
ускорение а = д cos а , оно проходит за то
же время расстояние d1 = <7 cos а- £2/2 =
= d cos а. Но расстояние dx точно равно
длине хорды окружности. Таким образом,
независимо от а , всякое тело окажется в соответствующей точке
окружности, которая определяется временем падения тела по
вертикали. Утверждение доказано.
Теперь понятна геометрия поставленной задачи. Нужно пост¬
роить окружность, проходящую через
точку Р и касающуюся заданной на¬
клонной плоскости (с заданным углом
наклона а ) в некоторой точке Р', a
центр этой окружности должен лежать
на вертикали под точкой Р. Тогда пря¬
мая РР' и будет искомой. Рисунок 120
сделан на основе этих рассуждений. Из
него с очевидностью понятно, что тело,
двигающееся по прямой под углом а/2
к вертикали, достигнет наклонной плос¬
кости за самое короткое время.
Р36. Воспользуемся вращающейся
системой отсчета, связанной с минут¬
Рис. 119

ной стрелкой. В этой системе минутная
стрелка находится в покое, а часовая
стрелка вращается в направлении «про¬
тив часовой стрелки». Расстояние меж¬
ду концами минутной и часовой стрел¬
ками увеличивается с самой большой
скоростью тогда, когда вектор относи¬
тельной скорости конца часовой стрел¬
ки направлен вдоль прямой, соединя¬
ющей концы стрелок. Так как вектор
Рис. 121
относительной скорости конца часовой
стрелки всегда перпендикулярен самой стрелке, то в этот момент
концы стрелок и центр вращения должны образовать прямоу¬
гольный треугольник с центральным углом 0 (рис. 121). Так как
минутная стрелка вдвое длиннее часовой, то
а 1 п
9 = arccos — = — .
2 3
Из рисунка видно, что искомая ситуация возникает приблизи¬
тельно через 10 минут после полуночи.
Теперь вычислим точное время после полуночи, когда угол
между стрелками равен 8 . Поскольку минутная стрелка переме¬
щается в 12 раз быстрее часовой и вращаются они в разные
стороны (относительно), то абсолютный угол ср между часовой
стрелкой и позицией «XII часов» задается формулой 12ф - <р = 0 ,
откуда получаем, что угол ф поворота часовой стрелки равен
0/11. Минутная стрелка повернется при этом на угол
12ф = 120 11 = 4тс 11 и окажется как раз перед положением «11
минут после полуночи».
Заметим, что в течение часа стрелки еще раз образуют точно
такой же треугольник, но на этот раз они будут не удаляться, а
сближаться. И так будет каждый
час.
Р37. Используя систему коор- У
динат, показанную на рисунке 122,
движение камня можно описать
следующими уравнениями:
* = v0t cos а ,
, • 9t2
у = v0t sin а - ,
vx = v0 cos а,
vy = v0 sin а - gt. Puc. 122 vx
99

Камень находится на самом большом расстоянии от началь¬
ного положения, когда его скорость перпендикулярна его ради¬
усу-вектору. Это означает, что в этот момент
х vy '
В результате получаем квадратное уравнение относительно мо¬
мента времени t, когда это происходит:
дЧ2 - (3gv0 sin a) t + 2v% = 0 .
Для достижения максимального угла необходимо, чтобы дискри¬
минант этого уравнения был равен нулю, т.е.
(3gv0 sin амакс)2 - 8д2г% = 0 ,
или
/8
sm амакс = J- .
Отсюда находим максимальный угол бросания:
амакс = arcsin 0,94 = 70,5° .
Таким образом, для того чтобы камень постоянно удалялся от
бросающего, угол бросания должен быть меньше 70,5° .
Р38. Траектория кузнечика - это парабола, которая касается
ствола в симметрично расположенных точках В я В* на двух
сторонах ствола (рис. 123). Кузне-
ь՝2 чик удаляется от точки А с началь-
иой скоростью v{ под углом е к
A jF горизонту. В точках касания В и
/( / у\ В* скорость кузнечика v2 состав-
v / \ j J \ ляет угол р с горизонталью.
"f \ i / \ Ради простоты мы выберем р в
| \ качестве независимой переменной
A q А* задачи. Тогда в точке В вертикаль-
рис ная составляющая скорости равна
v2 sin р = gt2 ,
где t2 - время полета на участке ВС траектории (С - макси¬
мальная точка подъема, максимум параболы). Соответствующее
горизонтальное перемещение BF равно
v2t2 cos Р = R sin р.
После перемножения этих двух уравнений получаем
.2 _ 9R
v2 =
COSp ■
100

Закон сохранения энергии при полете между точками /1 и В
дает
тщ ть2
+ mg(R + R cos {3) ,
или
vf = v\ + 2gR (1 + cos {3) = + 29Я (1 + cos Й -
Мы получили выражение для начальной скорости в виде
of 1 ^
в, =2gR 1 + cos{3 + -
^ 2cosp)
и можем вычислить минимальное значение ь\, используя диффе¬
ренциальное исчисление. Приравняв производную g? (l + cos {3+
+ 1/(2 cos!(3))/с?Э к нулю, получаем cos2{3 = 1/2 . Таким образом,
минимальный угол, который дает минимум начальной скорости,
равен 45°•
Однако имеется и другой метод, который использует неравен¬
ство между средним арифметическим и средним геометрическим.
В нашем случае мы можем записать
А / А \
cos[3 +
1
2 cos {3
> . cos(3-
1
А
2
2 cos {3
так что минимальное значение суммы cos {3 + 1/(2 cos (3) равно
■д2 , откуда следует, что (3 = 45°.
Это и есть угол, под которым кузнечик касается бревна при
полете в оптимальном случае. Если допустить, что {3 = 0, то
потребуется большая начальная скорость, так как cos{3 +
+1/(2 cos {3) = 1,5 > у/2 . Из этого следует, что траектория с мини¬
мальной начальной скоростью не касается ствола в его самой
высокой точке (точка Е). Гравитационная потенциальная энер¬
гия кузнечика больше на пике параболы, чем в высшей точке
ствола, но его кинетическая энергия и полная энергия меньше,
че.м они были бы для траектории, касающейся вершины.
Таким образом, минимальная начальная скорость кузнечика
равна
^1мин = у]2дЩ} + Щ ~ 2,2 м/с .
Примечания, а) Можно показать, что часть параболической
траектории над точкой В не пересекает ствол.
б) Довольно легко определить также угол 0 начального
прыжка и расстояние АО. Расчеты дают
(
AD = R
•Л
1 + —
2
«17 см
101

в) Обратите внимание на то, что точка F является фокусом
параболы.
Р39. Если смотреть сверху, то картина должна выглядеть так,
как показано на рисунке 124. Блохи прыгают в направлениях,
составляющих углы (тс-б)/2 с на¬
чальным положением соломинки.
Соломинка, отреагировав на пару
сил при толчке блох, должна вра¬
щаться в противоположном направ¬
лении с такой скоростью, чтобы к
моменту приземления блох повер¬
нуться хотя бы на угол тс ֊ 8 . В этом
случае блохи приземлятся на проти¬
воположные концы соломинки по от¬
ношению к тем, с которых прыгали.
Пусть v и а - скорость и угол взлета соответственно, 2L —
длина соломинки. Тогда время полета t определяется, как
обычно, по формуле t = (2asin се)/д , а расстояние з по горизон¬
тали - по формуле з = vt cos а . Геометрически расстояние з
должно быть равно 2L sin (0/2). При симметричном толчке
соломинка приобретает момент импульса, который равен сумме
горизонтальных проекций моментов импульсов блох. Таким
образом,
0
2mvLcosacos— ~ /со
2
где со - угловая скорость вращения, / = Ml}/3 - момент
инерции соломинки, М - ее масса. По условию задачи,
cot = к - 0 .
Исключение а, t и со из уравнений, полученных ранее,
приводит к тому, что угол 0 должен удовлетворять уравнению
6 т . Л
sin 0 + 0 = к.
М
Если т. > М/б, то уравнение имеет
решение, которое легко найти из
пересечения графика функции
ух = (6m/M)sin0 с графиком функ¬
ции у2 — (л — 0) (рис. 125).
Примечание. Функция f (0) =
= wsm0 + 0 имеет такое свойство:
f (л) = п , каким бы ни было значе¬
ние. 124
102

ние п. Кроме того, уравнение для производной /'(0) =
= п cos 0 + 1 = 0 имеет решение при О<0<яия>1. Таким
образом, если п строго больше единицы, то f (0) имеет максимум
и строго меньше чем к . Сумхчируя сказанное, получаем, что при
п> 1 функция f (0) = 71 имеет решение для некоторого значения
0 , строго меньше чем к. В контексте вопроса это условие
означает, что т > М/б, что и показано на рисунке 125.
Р40. Водяной колокол цилиндрически симметричен относи¬
тельно вертикальной оси, поэтому достаточно решить задачу,
рассматривая его сечение.
Пусть точечный распылитель находится в начале декартовой
системы координат (рис. 126). Тогда струи воды следуют по
параболическим траекториям, на¬
чинающимся в начале коорди¬
нат, и наша математическая зада¬
ча состоит в том, чтобы найти
огибающую (показанную пунк¬
тиром на рисунке) к этому набо¬
ру парабол.
Известно, что уравнение тра¬
ектории тела, брошенного с начальной скоростью v под углом а
к горизонту, записывается в виде-
Рис. 126
у = х tga-
2v2 cos2 a ՛
Это уравнение можно преобразовать к виду
Хи2 ֊ хи + (у + X) = 0 ,
где и - tga , X ֊ дх2 j{lv2^. Если точка {х,у) фиксирована, то
это — квадратное уравнение для и, которое имеет действительное
решение, если его дискриминант неотрицателен, т.е. если
*2 - 4Х (у + X) > 0 .
Так как нам интересен случай х 0 , получаем условие
1
у <֊
* 2
£-х2
V2
Это неравенство делит плоскость ху на две области, разделенные
параболой. Вода может достигать точек под параболой (парабо¬
лоид вращения — в трех измерениях), но не может быть выше
ее. Ограничивающая парабола и есть искомая огибающая.
103

Итак, водяной колокол - это параболоид вращения. Из
уравнения для ограничивающей кривой ясно, что высота колоко՝
ла равна v2^|{2g) , чего можно было бы ожидать при рассмотре՝
нии движения тела, брошенного вертикально вверх. Водяной
колокол определяет круг на поверхности воды в бассейне, радиус
г которого находится из условия у = 0, что дает ?• = и2/д. Это
означает, что диаметр бассейна должен быть, по крайней мере,
в четыре раза больше высоты водяного колокола, чтобы не было
потерь воды.
Р41. Ускорения частицы в горизонтальном (х) и вертикаль՝
ном (у) направлениях постоянны, поэтому зависимости коорди՝
нат от времени можно записать в виде
х - vt cos 0 +
EQV
у — vt sin0 -
gt
2т ’ 2
считая, что горизонтальная составляющая начальной скорости
сонаправлена с напряженностью электрического поля. Если
положить у - 0, то исключение £ из уравнений приводит к
уравнению для дальности, данному в подсказке:
и 3111 ю , й — ^ ,
д гп
г; sin1
gt л 2
- — = 0 , t = -usm
2
о cz£2
_ 2v2
... а 2d2
0 .
х = vt cos 0 н
cos 0 sin 0 + sin 0 =
2
9
9 9
2v2
f
0- . Л
sin0
=
COS0 +
— Sin0
9
4
9 )
При dx/dQ = А (- sin 0 + (а/д) cos 0) = 0 получаем
tge = -.
9
Это и есть оптимальный угол для получения максимального
смещения хт частицы:
ЛШ =
2^
N
a
■ 2 ^
2v2
9
;
^tg0 +
9)
sin 0 =
9
9 + а
а 9.
sin 0 =
sin
Но sin2 0 = tg20/(l + tg2©) = (й/<?)2у/(l + [а/g)2>). Подставив в хт ,
получим
2v2 a 2v2 EQ
9 9 9
т
104

Р42. Из статического условия
равновесия стержня (суммарная вер¬
тикальная сила и суммарный крутя¬
щий момент равны нулю) найдем
л
.V
о
силы реакции со стороны пальцев ? 1 V
на расстояниях л: и у от центра масс |^—Ц-* *֊;
стержня О (рис. 127): ^
тду _ тдх
х 1 У
X + у X + у
Предположим, что стержень сначала скользит на моем левом
пальце. В любой момент сила трения -Ртр , действующая на этот
палец, определяется формулой
где рск - коэффициент трения при скольжении (кинетический
коэффициент трения), он всегда чуть меньше коэффициента
трения покоя .и (просто коэффициент трения). Для медленного
движения (горизонтальное ускорение пренебрежимо мало) эта
сила равна статической силе трения, действующей на правый
палец, которая имеет максимальное значение
Таким образом, левый палец может скользить до тех пор, пока
рск# < рл:, т.е. х > ку ,
где к = рск/р < 1. Первоначально х0 = у0 = 1/2 , так что мой
левый палец движется к положению х = х{ - к 1/2 , работая
против непрерывно изменяющейся силы трения. Работу
А(х0 -» х-/), проделанную в течение этого скольжения, можно
найти при помощи интегрирования функции - =
= -\х.с^тд{1/2)1(х +1/2) в пределах от х0 = 1/2 до х< = к1/2 :
На второй стадии скользит мой правый палец, при этом х
равен х1 и постоянен, а у изменяется от 1/2 до ух = кхх = к21 2 .
Работа А(г/0 н> у^) в этом случае будет равна интегралу от
функции -рсктд(х^1(х{+у)) в пределах от у0 = 1/2 до
гл = к21/2 :
105

Подобным же образом мы можем вычислять работу в течение
всех последующих стадий, когда стержень скользит поочередно
то на левом, то на правом пальце. Полная работа будет равна
/
А = цсктд-
1п
к +
7+м2+*з+-)1п£)=
1
-1п-
к к
Если рск «: р, (т.е. к <§: 1 ), то работа совершается только в одну
стадию и равна
А = ^скт&11п2-
С другой стороны, если р = рск (т.с. /г ~ 1), то
* 1 1 1
1п— * 1,
1 -к к
откуда
3
У
4
Р43. Установим все кирпичи друг на друге ровной стопкой и
выровняем с краем стола. Пусть Е - длина каждого кирпича, а
координата края стола по горизонта¬
ли равна нулю. Пронумеруем их
сверху вниз: 1, 2, 3, 4, (5, и т.д.).
Начнем процесс смещения кирпичей с
самого верхнего (рис. 128). Так как
центр тяжести кирпича 1 находится
на расстоянии Ь/2 слева от края, то
его можно сместить на Ь/2 (на самом
деле, чуть меньше), и он не упадет с
кирпича 2. Далее, видим, что центр
тяжести системы кирпичей / и 2 нахо¬
дится на расстоянии Е/4 слева от края, поэтому эти кирпичи как
единое целое можно сместить на Е/4 (на самом деле, чуть
меньше), и они не упадут с кирпича 3. Кирпич 1, таким образом,
оказался смещенным на Е/2 + Е/4. Теперь видим, что центр
тяжести системы кирпичей /, 2 и 3 находится на расстоянии
Е/б слева от края, поэтому эти кирпичи как единое целое можно
сместить на Е/6 (на самом деле, чуть меньше), и они не упадут
с кирпича 4. Кирпич 1 при этом оказался смещенным па Е/2 +
+ Е/4 + Е/6. Для окончательного понимания процесса убежда¬
емся в том, что центр тяжести системы кирпичей 1, 2, 3 и 4
Рис. 128
106

находится на расстоянии Ь/8 слева от края, поэтому эти
кирпичи как единое целое можно сместить на £/8 (на самом
деле, чуть меньше), и они не упадут со стола. Кирпич 1 в итоге
оказался смещенным на расстояние £/2 + £/4 + £/6 + Ь/8.
Теперь, конечно, уже совершенно ясно, что увеличение
числа кирпичей и постепенное смещение г-го кирпича на рас¬
стояние (£/2)/г обеспечивает вынос кирпича 1 на расстояние
(£/2)(1 + 1/2 + 1/3 + 1/4 + 1/5 +...+ 1/72). Сумма ряда в
скобках при п, стремящемся к бесконечности, тоже стремится к
бесконечности. Значит, теоретически верхний кирпич можно
сдвинуть без потери равновесия на какое угодно расстояние.
Реально необходимо учесть неточность в изготовлении кирпи¬
чей и их установки по заданному алгоритму. Если положить
общую неточность порядка 0,4 см, то число кирпичей, участву¬
ющих в смещении, может быть порядка 30, а кирпич 1 при этом
смещается на две свои длины. (Элементарно можно изготовить,
например, вход в здание шириной около метра и высотой около
двух метров.) При наличии четырех
кирпичей верхний кирпич можно сме¬
стить относительно края стола на 1,04
длины кирпича.
Р44. Пусть 2т - масса пластины,
N^N2 и Е՜!,£2 - нормальные силы
реакции и силы трения соответственно
(рис. 129). Уравнения равновесия для
горизонтальных и вертикальных сил
запишем в виде
Л/1+£2= 2тд , Р1 = N2 .
Равновесие моментов относительно вершины угла пластины дает
(тд + М2) 7? = ,
или
= тд + Д/2 .
Силы трения подчиняются неравенствам
У, ^ рЛГ!, £2 < цЛ/ .
Отсюда можно получить следующие три соотношения:
Р2=тд֊Ри
Р2 < д£,,
/ < дЛ/, = р. (тд + Л72) = \±тд + д£^ , или £5 < -р — .
107

Эти соотношения можно изобразить графически в системе
координат Е,, Е2 . Если коэффициент трения покоя достаточно
большой, ситуация такова, как показано на рисунке 130. В этом
случае задача не имеет единственного решения - в области,
представленной отрезком прямой АВ, статические условия рав¬
новесия могут быть удовлетворены неким диапазоном сил тре¬
ния. Если коэффициент трения покоя слишком маленький,
тд
1-и
\хтд тд г,
1-ц
Рис. 131
ситуация такова, как показано на рисунке 131, и задача вообще
не имеет никакого решения. Минимально возможное значение
коэффициента трения покоя соответствует тройному пересече¬
нию границ неравенств для Е2 и ^ и равенства Е2 = тд - Е, , как
показано на рисунке 132. В этом случае вместо неравенств мы
можем использовать равенства и после некоторых вычислений
итс/ тд
1֊и
Рис. 132
Рис. 133
найдем минимальное значение коэффициента трения покоя:
II = 72 -1 « 0,414 .
Нужно также признать возможность того, что Е2 может быть
отрицательным как показано на рисунке 133.
Р45. Если шары начинают падать с высоты к, тс они
достигают земли со скоростью V = ^2дк. Нижний шар первым
ударяется о землю и затем сталкивается с верхним шаром,
108

который получит самую большую возможную энергию, если
нижний шар будет находиться в покое после двух столкновений.
Нижний шар ударяет о землю рикошетом со скоростью V и
сталкивается с верхним шаром, перемещающимся вниз со скоро¬
стью -V. Так как скорость шара массой т2 после столкновения
должна быть нулевой, уравнения, выражающие законы сохране¬
ния импульса и энергии, запишем в виде
(т2 - щ) V = щи ,
(щ + т2) V2 _ тд?
2 2 ’
откуда найдем скорость и верхнего шара после столкновения и
отношение масс шаров:
о т\ _ 1
и = и — = —
т2 о
Таким образом, верхний шар поднимется до учетверенной высо¬
ты, если его масса в три раза меньше нижнего.
Удивительно, но верхний шар может подпрыгнуть даже еще
выше. Если т2 » щ , то верхний шар фактически сталкивается
с движущейся со скоростью V ему навстречу бесконечно тяжелой
стенкой. В этом случае верхний шар приобретает скорость 3& и
подскакивает на высоту 9/г. При этом нижний шар продолжает
движение вверх со скоростью V, почти не потеряв энергии.
Читатели, заинтересованные теоретическими проблемами,
могут попробовать решить задачу с п шарами, а экспериментато¬
ры могут попробовать изучить ситуацию с набором неидентич¬
ных шаров: они соударяются очень забавно!
Р46. Для первого столкновения законы сохранение импульса
и энергии дают
М^2д]г = МУ + ра ,
Л, , МУ2 ру2
МдИ = —-— + .
2 2
Исключим У и получим
2Му12дк
V = ——
М + р '
Тогда кинетическая энергия Е<, переданная от первого шара
среднему, равна
А\хМ2дк
(р + М) ’
109

что составляет долю начальной энергии первого шара, равную
(и + м)2
Доля энергии, переданной третьему шару, определяется
произведением двух таких выражений, примененных к различ¬
ным парам шаров. Для оптимизации этой доли р. должно быть
таким, чтобы выражение (р2/(р + М)2^(р + т)2 было максималь¬
ным. Отсюда следует, что р = -яМт , т.е. р равно среднему
геометрическому от М и т. При таком значении р суммарная
доля к2 переданной энергии от первого шара третьему составляет
, \6Мт
к2 =
(7м+Л)
а высота к7Г1, достигаемая третьим шаром, равна
= 16М2/г
(# + Л)4'
Р47. Так как гантели приближаются друг к другу с одинако¬
выми скоростями, то в системе координат, связанной со столом,
сумма их импульсов нулевая (как и у центра масс системы).
Таким образом, закон сохранения импульса подразумевает, что
центры масс этих гантелей всегда движутся с одинаковыми
скоростями, но в противоположных направлениях.
Когда гантели сталкиваются, энергия и суммарный момент
импульса сохраняются, так как система изолирована от внешних
воздействий, а столкновения абсолютно упругие. Состояния
системы до и после столкновения показаны на рисунке 134.
Перед столкновением гантели обладают только поступательной
кинетической энергией, в то время как после столкновения
появляется вращательная энергия. Вычислив момент импульса
для гантелей относительно их точки контакта Р, запишем урав-
> V
֊0—0֊
-о~
Рис. 134
110

нения законов сохранения энергии и момента импульса системы:
Г 2тУ2 2т/2со2
!-
' 2 ть2
= 2
2
\
7Г/С0 !
Р
Ать1- = АтУ1 + 4т/2 со.
Нетривиальное решение (У Ф V, со * 0 ) этой системы уравне¬
ний таково: V = 0, со=г>//. Это означает, что центры масс
гантелей прекращают перемещаться после столкновения, сталки¬
вающиеся точечные массы изменяют свои скорости, в то время
как несталкивающиеся сохраняют свои первоначальные скорос¬
ти. Ситуацию можно интерпретировать следующим образом:
точечные массы, соединенные твердым, но невесомым стержнем,
не ощущают присутствия друг друга в ходе мгновенного столк¬
новения; стержень передает момент силы, возникающей из-за
деформации ударяющихся шаров, когда гантель вращается
относительно своего неподвижного
центра масс.
Понятно, что гантели, совершив
каждая пол-оборота, т.е. через время
/ = л/со, снова сталкиваются. Исполь¬
зуя предыдущие результаты, даль¬
нейшее движение гантелей можно
предсказать без решения уравнений:
вращение гантелей прекращается, и
они снова движутся поступательно с теми же самыми скоростями,
как перед первым столкновением. Их путь - та же самая прямая,
только шары у гантелей поменялись местами.
Скорость гантелей как функция времени показана на рисунке
135.
Р48. Движение рассматриваемых тел очень интересное. Изме¬
нение координат шайб по осям х и у от времени в безразмерных
переменных показано на рисунке 136. Сначала шайба В из точки
(О, Ь) равномерно движется до точки (21, 21), на это уходит
время /]/2 . В этой точке нить натягивается, и происходит удар
(абсолютно упругий). Так будет продолжаться до момента, когда
шайба Л окажется в точке (Т, 21), а шайба В - точке (0, 221). В
этот момент, Ь = 3^/2 , нить опять натягивается, и происходит
следующий удар. В результате шайба А движется по вертикали
со скоростью V вверх, а шайба В стоит на месте. Нить опять
ослабнет и натянется только тогда, когда шайба В окажется в
точке (71, 321). В этот момент, / = 5^/2 , конфигурация располо-
Рис. 135
111

■
: ! ;
/
4\
с
/
Z
i i :
\ 1 М/
/
!
у7\/
/А
i
'//
/■ 1
1 ✓
\
5 6
t/t,
\
0
Рис. 136
в
I
:
Л
/
! N
/
ч \/
М 1 LZ
\
уА\4
1 2 3
4
5
t/t,
женил шайо такая же, как была
в момент t, /2 . только шайбы
обменялись названиями. Ана¬
лизируя сказанное, видим, что
ситуация по всем параметрам
восстанавливается через каж¬
дые 4ij. Но чтобы ни случа¬
лось, центр масс системы дви¬
жется с постоянной скоростью
v/2, увеличивая свою коорди¬
нату у и сохраняя координату
х ~ L/2. Это отражено на
графике у (г) в виде прямой,
идущей под углом 45° •
При t - обе шайбы име¬
ют следующие параметры:
шайба А - координаты (L/2,
L/2) и составляющие скорос¬
ти (v/2, v/2); шайба В -
координаты (L/2. ЗА/2) и составляющие скооости (-v/2,
v/2).
Учтя повторяемость процесса, получаем, что при t -
= 50£, = 12 • 4£j + 2t] ситуация по координате х и скоростям
становится такой лее, как при t = 2t{. Из рисунка видим, что
теперь параметры шайб следующие: шайба А - координаты
(L. 501) и составляющие скорости (0, <у); шайба В - координа¬
ты (О, 50А) и составляющие скорости (0, 0).
Р4Э. Пусть .г - отношение фактического уровня воды в
кювете к максимальному уровню; то же самое число показывает
отношение объема воды в момент времени t к максимально
возможному объему.
Во время заполнения х увеличивается со временем t равно¬
мерно, пока не достигнет значения х = 1 за время Т{, поэтому
скорость наполнения кюзеты гк равна
и*Лап~?Г
Когда вода вытекает, то скорость v_ вытекания и, следова¬
тельно, скорость уменьшения х пропорциональны квадратному
корню из высоты столба воды, т.е. квадратному корню из х\
^֊={%=-кГх՝
112

где К ~ коэффициент прспсрцяокалькости. Ск определяется из
условия уменьшения х от 1 до 0 за время Т2 . Так как уравнение
для вытекания имеет тот же вид. что и соотношение между
скоростью и координатой при движении тела с постоянным
ускорением а. т.е. л՝ = 42ах , то можно считать, что уровень
жидкости уменьшается до нуля при линейно изменяющейся
скорости. Начальная скорость уменьшения х равна К (так как
.г =1), конечная скорость равна нулю; поэтому средияя скорость
уменьшения л равна К/ 2. Таким образом, К = 2/Т2 . (То же
самое можно получить при интегрировании уравнения для в՝_ .)
Если открыть кран и сливное отверстие вместе, то результи¬
рующая скорость изменения уровня определится уравнением
а£= , ^ = 1 2Гх
<И 'г Т, Т2
В состоянии равновесия уровень х воды не изменяется, т.е.
йх/сП = 0. Отсюда находим стационарный уровень хсг воды:
(т2 V
х = хс- = —^֊ ! .
ст *■I
Капример, если кювета заполняется за то же самое время, за
которое опустошается ( Тх = Т2 ), то хст = 1 4 и не зависит от
начальных условий. С данными, приведенными в задаче,
хСг = 1/5 •
Можно заметить, что переполнение грозит только в том
случае, если для опорожнения кюветы требуется более чем вдвое
больше времени, чем для ее заполнения (Г2 > 2Т. ).
Примечание. Одно из условий, которое учитывается при
доказательстве закона истечения Торричелли ( у ~ 4Тг ), состоит
в том, что диаметр отверстия много меньше толщи воды. Это
условие, конечно, не удовлетворяется, когда кювета почти пуста,
и поэтому наши результаты только приблизительны. Кроме того,
если отверстие очень маленькое, то вязкость воды, которой мы
пренебрегали, тоже играет важную роль.
Р50. Когда сосуд вращается, свободна?! поверхность жидко¬
сти должна быть эквипотенциальной поверхностью (если это не
так, то энергия системы может быть снижена за счет изменения
профиля поверхности). Выберем цилиндрическую систему коор¬
динат, вращающуюся с заданной угловой скоростью со. Тогда
относительно этой системы жидкость будет покоиться. Полная
плотность потенциальной энергии в любой точке (г, г) состоит
из двух частей: из гравитационной энергии рдг и центробежной
энергии -рсо2г2/2 (так как центробежная сила инерции равна
113

2
-рсо г и направлена от оси, то центробежная энергия в зависи¬
мости от г находится интегрированием от 0 до г). Уравнение
свободной поверхности записывается в виде
2 2
Р®՜ Г А
99 2" 2՜ = ■
Объем воздуха У8 в параболоиде над жидкостью до среза
сосуда, при условии предельного невытекания жидкости и
нулевой толщины слоя на оси цилиндра, определяется интегри¬
рованием функции пг2 от 0 до 7. по 2, где г2 надо выразить
через 2 из уравнения свободной поверхности, полученного выше
(т.е. заменить на 2<?2/со2 ). Таким образом, получаем
у =2221
со2
где Z = со2а2/(2(7). Используя условие Ув = (1/3) Уцил = ла/г/З,
получим выражение для наибольшей угловой скорости £) в виде
а = М.
\3 а2
Р51. Решение 1. Рассмотрим систему автомобиль - Земля. Во
время ускорения автомобиль как бы толкает Землю немного
назад и тем самым изменяет ее угловую скорость. Чтобы разоб¬
раться в парадоксе задачи, необходимо учесть именно этот
небольшой эффект.
Ради простоты, рассмотрим автомобиль массой т, едущий по
телу массой М ( М » т ), которое может двигаться свободно в
направлении движения автомобиля. Неподвижный наблюдатель
сказал бы, что если автомобиль сначала ускоряется до некоторой
скорости v0 и затем до скорости 2v0 , то тело массой М сначала
достигает скорости щ = -ть^/М , а затем и2 = -2 ш<у0/М . При
этом кинетическая энергия тела увеличивается сначала до
МиЦ2 = тЧЦ(2М) и затем до Ми2/2 = 2т2ъЦм . Так как
М т , кинетической энергией большого тела и изменением его
энергии можно пренебречь. Таким образом, отношение значений
расхода топлива должно быть 1:3.
Ситуация меняется для наблюдателя, перемещающегося со
скоростью . Он видит, как скорость автомобиля сначала
увеличивается с е0 до 2е0 и затем до Зу0 , в то время как, в
соответствии с законом сохранения импульса, скорость другого
тела изменяется от начальной -г;0 до (1 - т/М) о0 и затем до
(1 ֊ 2т/М)ь0 . Поэтому изменения кинетической энергии систе¬
мы автомобиль - Земля следующие:
114

на первом этапе
(2^о)2 -^о , гп V Ур Му] ту\
2 \ М) 2 2 2 ’
на втором этапе
(3°о,)М2°о)1 + Л 2т V и[ _ ( _ тУ $ = Зт^
2 V 2 V м; 2 2 ՛
Легко заметить, что отношение энергий (расходов топлива)
равно 1 : 3 для обоих наблюдателей.
Решение 2. Трение «подталкивает» Землю назад, тем самым
ускоряет автомобиль вперед через его колеса. В земной системе
отсчета (система координат Питера) работа произведена только
на ускорение автомобиля, а не на Землю. С другой стороны, в
системе отсчета поезда (система координат Пола) трение покоя,
действующее на Землю, также работает. Рассматриваемое в этой
системе координат отношение работ, произведенных на ускоре¬
ние автомобиля в этих двух стадиях, равно 3:5, так как
перемещения автомобиля за время £ равны Зь>0£/2 и 5у0£/2
соответственно. Работа, затраченная на ускорение Земли, равна
2 единицам, так как смещение Земли равно а0£. Полная работа,
таким образом, составляет 3-2 = 1 единицу на первой стадии
ускорения и 5 - 2 = 3 единицы - на второй. Когда отношение
работ рассматривается из поезда, оно снова равно 1:3.
Р52. В соответствии с условием обратимости лучей, если в
первом случае расстояние от источника до линзы с/, а расстояние
от линзы до изображения /", то во втором случае эти расстояния
меняются местами. Поскольку увеличение - это отношение этих
расстояний, то (с^//՜) = 9 (или 1/9), откуда 6///՜= 3 (или 1/3).
Таким образом, линза делит расстояние между объектом и
экраном на ^ = 30 см (или 90 см) и /'= 90 см (или 30 см). Из
формулы линзы находим фокусное расстояние: Р = 22,5 см.
Если бы световой поток, прошедший через линзу, в обоих
случаях был один и тот же, то в девять раз меньшее изображение
было бы в 81 раз ярче (поскольку меньшее изображение занимает
на экране площадь в 81 раз меньше, чем большее). Однако, когда
линза помещена на большем расстоянии от источника, она
принимает только девятую часть светового потока, достигающего
ее, когда она находится близко к источнику. В результате
маленькое изображение оказывается только в девять раз ярче,
чем большое.
Р53. Линзы очков близоруких людей - вогнутые. Пусть Г -
фокусное расстояние вогнутой линзы, I - расстояние между
115

объектом и глазом, d ֊
расстояние между объек¬
том и линзой, к - размер
объекта (рис. 137). Со¬
гласно формуле линзы,
имеем
1_1__1
(I / ~ Д ’
откуда получаем, что
расстояние /между изоб-
ражением и линзои равно
f =
dF
d + F
в то время как размер Н изображения равен
Н = к^ = к——— .
d d + Р
Размер изображения определяется углом ф, величина кото¬
рого при малости угла определяется формулой
ф =
Н
kF
l-d + f d{l - d) + FI '
Этот угол как функция d минимален тогда, когда знаменатель
выражения будет максимальный. Это условие выполняется при
d - 1/2. Другими словами, размер объекта самый маленький
тогда, когда линза находится на равных расстояниях от глаза и
объекта. Интересно, что это условие не зависит от фокусного
расстояния линзы.
Р54. С углом ф (рис. 138) дело обстоит так, как определено
в подсказке:
пст sin (0 + ф) > пв .
Согласно закону преломления (закону Снеллиуса), на входе
луча в стекло получаем
- (ж
sin
= ncr sin ф .
Из геометрических построений
легко показать, что угол паде¬
ния луча ка водную поверх¬
ность равен 8 + <р.
116

Чтобы произошло полное внутреннее отражение, необходимо
выполнить условие
0 + Ф > arcsin — .
ПС!
Отсюда, используя формулу sin (0 + ф) = sin 9 cos ф + sin ф cos 0
для исключения ф, полупим
ГГ.Т ֊nl > (я! + 1 ֊ 2па) cos2 0 .
Подстановка численных значений приводит к численному ре¬
зультату критического угла:
cose = iJlizWL = о>8997
Ш + 1-2П, Р/4 + 1-8/3
откуда
, '
, у * V,
Дх\ * R " "! \
0> 25,9°.
Р55. Будем считать, что световой пучок состоит из параллель¬
ных лучей света. Лучи пересекают первую поверхность призмы
без изменения направления и попадают на искривленную поверх¬
ность цилиндра под различными уг¬
лами падения. Нормали в точках па¬
дения лучей - это радиусы цилиндра.
Чем выше положение луча света, тем
больше его угол падения. На рисунке
139 показан ход луча для случая
полного внутреннего отражения. Вид- Рис. 139
но, что выйти из призмы смогут толь¬
ко лучи света, расположенные ближе к столу. Критический угол
ак и минимальное расстояние R + х от передней поверхности
призмы до ближайшей области светового пятна определяются из
уравнений
12 R
sin сск = — = - cos ак = — ,
п 3 R + x
отсюда
R + х = 6,71см.
Теперь посмотрим, до какого максимального расстояния
распространится световое пятно. Поскольку угол падения лучей,
близких к поверхности стола, меньше ак , лучи за счет прелом¬
ления отклоняются меньше и поэтому могли бы достичь поверх¬
ности стола еще дальше. Можно подумать, что пятно света могло
бы распространиться до любого места вдоль стола, полагая, что
свет, идущий у самого стола, вообще не преломляется.
117

Это, однако, является ложным. Путь каждого луча можно
выразить как функцию от некоторого параметра (например, угла
падения) и показать, что луч не удаляется очень далеко от стола.
Но вместо утомительного вычисления самую отдаленную точку
пятна света можно найти посредством простого трюка. Рассмот¬
рим часть четверти цилиндра у самого стола как плосковыпук¬
лую линзу. Фокусное расстояние Е такой линзы рассчитывается
по формуле
п -1 ‘
Это дает Е = 10 см, откуда получаем, что светлое пятно может
распространиться вплоть до расстояния 10 см от передней
поверхности призмы.
Р56. Пусть Ял - радиус Луны, Я - расстояние от Луны до
Земли, Е - плотность потока прямого солнечного света (как на
Земле, так и на Луне), /л = п(Ял)2 Е - полный поток, который
принимает на себя Луна, Е3 = а/лД27с/?2) - плотность потока
на Земле от Луны. Тогда отношение плотности потока солнечного
света к плотности лунного на Земле равно
Е
Е
2
Г*1
Ез
а/л/(2 ֊кЯ2)
а
Таким образом, солнечный свет примерно в миллион раз ярче,
чем лунный свет.
Примечание. Коэффициент отражения Луны был измерен
при сравнении яркости солнечного света и лунного света. Можно
определить подобным образом и альбедо Земли, измеряя яркость
темной части новой луны (или спутника), освещенной светом,
отраженным от Земли.
Р57. Заметим некоторые особенности работы ног и мышц при
ходьбе и беге.
При спокойной ходьбе тратится существенно меньше энергии,
чем при беге. На основе этого можно высказать предположение
в том, что
1) ноги при ходьбе совершают свободные колебания, причем
время, затрачиваемое на каждый шаг, равно половине периода
колебаний;
2) при беге тратится много энергии на выну ждет тое движение
ног, для чего необходимо наличие просто тренированных мышц.
Сначала рассмотрим первое предположение. Давайте сведем
удобную ходьбу к такой модели: нога человека подобна твердому
массивному стержню, который может совершать свободные
118

колебания. Период свободных колебаний такого маятника равен
~Г~
mgs
где 7 - момент инерции стержня, т - его масса, s - расстояние
между осью качания маятника и центром масс стержня. Введем
в рассмотрение эффективную длину по формуле ХЭфф = l/(ms).
Тогда период колебаний можно записать в виде
Т = 2tzJ^ .
Так как момент инерции стержня пропорционален квадрату его
длины, а расстояние до центра масс пропорционально его длине,
то не будет большой ошибкой считать, что эффективная длина
Ьэфф пропорциональна длине ноги I. Из этого следует, что
частота f переступания человека при ходьбе выражается форму¬
лой f ~ i/yf! .
Далее, опыт показывает, что шаг высокого человека почти
всегда больше, чем невысокого. Отсюда следует, что длина шага
пропорциональна длине ноги I. Теперь можем оценить скорость
у,, пешехода:
va = If ~-Л.
Отсюда видно, что люди с более длинными ногами имеют более
быструю естественную походку.
Теперь обратимся ко второму предположению. При беге нога
не качается свободно, а подвергается крутящему моменту сил М,
который обеспечивается мускулами ноги. Как известно, чем
сильнее человек, тем большей массой мускулов он обладает.
Поэтому предполагаем, что М ~ V . Момент инерции 7 пропор¬
ционален произведению массы m на квадрат длины L. Масса гп
пропорциональна массе мускулов, т.е. m ~ L3 . Это дает оценку
момента инерции: I ~ L5. Частота колебаний f в этом случае
оценивается так:
f~
Затем, как и для пешехода, определим скорость бегуна:
v6=Lf֊Lj = 1.
Из этого следует, что скорость бега мало зависит от длины ног.
Так наблюдения Энни и Энди можно объяснить с физической
точки зрения.
119

Р58. Рассмотрим дзижекия математического маятника дли¬
ной /_ и маятника в виде однородного стержня длиной / (рис. 140).
Определим угловые ско-
-\~7՜ /1!
о
•У> ՝ +<•>
Рис. 140
рости со маятников в за¬
висимости от угла откло¬
нения сс после того, как
каждый из них начал дви¬
жение из горизонтально-
о положения. Применим закон сохранения энергии.
Для математического маятника:
7пЬ2ог . 12д .
—;— = тдЬъхпа., откуда сом = 7֊з:па
Ь
для стержня:
т12 СО2
/Зд .
3 2 = тд-ып а, откуда сос = ^֊Бта .
Таким образом, отношение скоростей маятников при любом
угле отклонения, а значит и в любой момент времени, равно
0к= [ТТ
сос \3 1՛
Отсюда следует, что при одинаковых длинах и угловой ампли¬
туде период колебаний математического маятника в ,/3/2 = 1,22
больше периода колебаний тяжелого стержня.
Р59. Разумно предположить, что требуемая мощность Р для
зависающего вертолета зависит от гравитационного ускорения д,
линейного размера вертолета Ь, средней плотности вертолета р
и плотности воздуха рв. Воспользуемся методом размерностей и
запишем для нашей модели уравнение
И = Ш1!р[рГ[Ро]5.
После расшифровки размерностей получаем равенство
2/3
хг • м/с
= (м/с2 У
м (кг/ М | ]
7 /кг/м3)
которое приводит к системе линейных уравнении
у + § = 1,
а + 6 - 3 (у + 5) = 2,
-2а = ֊3.
Отсюда находим
п 7 3 ч ч
^=2’а=2ит
120

Заметим, что необходимая механическая мощность пропорци¬
ональна линейному размеру в степени 7/2. Так как линейные
размеры второго вертолета в два раза меньше, его двигатель
должен иметь мощность Р" = 2~,:2Р = 0,088Р .
Примечания, а) Эффективность (КПД) механического дви¬
гателя можно охарактеризовать отношением мощности к массе
двигателя, т.е. удельной мощностью. Согласно полученному
результату, запишем
Р Р гг
֊—
т I3
т.е. требуемая эффективность увеличивается как корень из
линейного размера. Это означает, что чем меньше вертолет, тем
легче он может зависнуть. Существует много маленьких летаю¬
щих животных (пчелы, стрекозы, колибри и т.д.), которые могут
зависать подобно вертолету, но большие птицы на это не
способны.
б) Используя простой анализ размерностей, мы смогли найти
только сумму показателей степени у и 8. Однако ясно, что
мощность Р может зависеть только от произведения плотности р
вертолета и ускорения д свободного падения, потому что, когда
вертолет зависает, происходит компенсация его гравитационной,
а не инертной массы. Таким образом, у = а = 3/2 и 5 = -1/2 .
Наконец, мы получаем
р ~ {риг2 &2р՝в2 ^ (рд^3)^9р ■
На поверхности земли, мы можем изменить только размер и
плотность материала вертолета. Однако для использования
вертолетов-роботов в других условиях полезно знать, как Р
зависит от гравитационного ускорения д и плотности рв атмос¬
феры заданной планеты.
Р60. При опрокидывании стержня его потенциальная энергия
тд1{\ - соэ 0)/2 преобразуется во вращательную кинетическую
энергию /со2/2 . Так как момент инерции стержня / относительно
его конца равен т.12/3 , то получаем
= Зд (1 - соэ 9)
Определим нормальное (центростремительное) ап и танген¬
циальное ах ускорения стержня. По определению, ап - а? 1/2 ,
121

откуда
а„ =
3д (1 - cos 9)
Воспользовавшись выражением для момента силы тяжести:
тд (1/2) sin Q , получим тангенциальное ускорение:
Зд sin 9
ах - ֊ .
а) Гладкие горизонтальные и вертикальные стенки углубле¬
ния могут привести только к нормальным силам реакции FB и Fr
(рис. 141). Стержень потеряет контакт со
столом, как только одна из этих сил станет
равна нулю. Условия равновесия в опоре
выглядят следующим образом:
Fr = т (ах cos 9 - ап sin 9) ,
mg - FB = т (ап cos 9 + ах sin 9).
При решении этих двух уравнений, с
учетом найденных ускорений, для сил
реакции получаем
3 cos 9-2
/у = 3 тд - sin©,
Fb = mg
(3 cos 9 - iy
Горизонтальная составляющая реакции опоры при увеличе¬
нии угла 9 обращается в ноль раньше, чем вертикальная.
Поэтому угол, при котором потеряется контакт с опорой, равен
9К = агссоэ (2/3) = 48°. При больших уг¬
лах горизонтальная сила реакции была
бы отрицательной, так что стержень
действительно теряет контакт со столом,
отрывается от вертикальной стенки уг¬
лубления и движется прочь от него.
б) В этом случае нормальная сила
реакции N всегда направлена по оси
стержня, а сила трения .Ртр ^ 9 направ¬
лена по касательной к краю стола и
перпендикулярна оси стержня (рис. 142).
Сумма составляющей силы тяжести
стержня вдоль стержня и нормальной
силы реакции стола сообщает стержню
122

центростремительное ускорение:
_ m/co2 l-cos0
mg cos 0 - N = mar = = Ътд .
2 2
Таким образом, нормальная сила реакции равна
.. - 5 cos 0-3
N = тд .
Реакция стола на стержень становится нулевой, когда N — О,
т.е. когда 0 = arccos (3/5) = 53° . Под большими углами стержень
теряет контакт со столом. Из-за грубого края сила трения всегда
достаточно большая, чтобы предотвратить скольжение, исклю¬
чая случай, когда нормальная сила становится нулевой; следова¬
тельно, она не имеет никакого воздействия на движение.
Примечание. В этой задаче мы рассмотрели два эксперимен¬
тальных случая. Заметим, что направление нормальной силы
реакции перпендикулярно общей касательной к краю стола и
основанию стержня; это означает, что она может действовать в
любом направлении. Отсюда следует, что движение падающего
стержня сильно зависит от геометрии касающихся поверхностей
и значений коэффициента трения.
Р61. Предположим сначала, что поверхность стола является
очень гладкой (коэффициент трения очень маленький). После
того как карандаш выпустили, его центр масс ускоряется в
направлении падения и приобретает горизонтальную и верти¬
кальную скорости. Горизонтальная составляющая ускорения
центра масс появляется за счет хоть и малой, но все-таки
имеющейся силы трения между острием карандаша и столом.
Поэтому вскоре кончик карандаша начинает скользить влево,
«толкая» центр масс вправо.
Если трение очень большое, то в течение относительно
долгого времени кончик карандаша остается на месте, а центр
масс движется по окружности с центром в месте контакта. При
этом горизонтальная составляющая скорости центра масс снача¬
ла увеличивается в направлении падения, а потом (после 45° )
начинает уменьшаться и может достичь нуля, если кончик
карандаша не потерял контакта со столом (например, приклеен)
при горизонтальном положении. Знак горизонтального ускоре¬
ния центра масс, таким образом, так же, как и знак силы трения,
изменяется в течение движения. Если карандаш не скользит в
течение первой стадии, то он может только скользить вперед, т.е.
в направлении падения.
Впоследствии мы собираемся доказать, что кончик каранда¬
ша никогда не теряет контакта со столом, как бы он ни сколь-
123

зил. Ради математической простоты будем использовать еди¬
ничные значения силы тяжести, длины карандаша, и гравита¬
ционного ускорения. Таким образом, расстояние центра масс
(ЦМ) карандаша равно 1/2 от любого конца, момент инерции
карандаша относительно его ЦМ
равен 1/12, а относительно од¬
ного из его концов он равен 1 /3.
В течение первой стадии дви¬
жения кончик карандаша не сколь¬
зит, и карандаш вращается отно¬
сительно своего острия (рис. 143).
Мы можем найти угловую ско¬
рость карандаша на основе зако¬
на сохранения энергии:
- (1 - cos 0) = - • — о2,
2V ' 2 3 ’
откуда для угловой скорости получаем
со = д/3 (1 ֊ cos 0) .
Так как мгновенный крутящий момент равен sin 0/2 , угловое
ускорение а карандаша определяется по формуле
Имеются две силы, действующие вертикально на карандаш:
его сила тяжести, равная 1, и нормальная составляющая силы
реакции стола N. Вертикальная составляющая центростреми¬
тельного ускорения ЦМ равна (со2 cos 8^2 , а вертикальная
составляющая тангенциального ускорения равна (asin9)/2 .Таким
образом, в вертикальном направлении уравнение движения ЦМ
записывается в виде
1 1 ?
1 - N = -asin8 + - со cos0 ,
2 2
откуда получаем
3 cos 9 - 1 У2
2 J '
Кажется, что сила реакции никогда не может стать отрицатель¬
ной и поэтому острие карандаша не может потерять контакт со
столом в течение всей вращательной фазы движения. Нормаль¬
ная сила реакции равна нулю, когда 0 = arccos(l/3) ~ 70,5°. Это
означает, что сила трения при этом тоже равна нулю, и карандаш
будет скользить, если он не скользил прежде.
124

Запишем теперь уравнение движения ЦМ по горизонтали:
1 1
F - — a cos 9 ֊ - со2 sin 0 ,
2 2
где F ~ сила трения. Подставляя сюда выражения углового
ускорения а и угловой скорости со, получаем
F = •֊• sin 0 • (3 cos 9 - 2).
Условие скольжения выглядит так: jFj > pN , где и. - коэффи¬
циент (статического) трения. Мы можем переформулировать это
условие с помощью функции f (9), которая выражается через
абсолютное значение отношения сил F/N:
3 cos 9-2
F
N
3 sin 0 •
(3 cos 9 - 1)"
> u.
Де) =
Функция / (0) изображена
на рисунке 144.
Сила трения изменяет
знак, когда угол 8 становит¬
ся равным
2
0 = агсаж - = 48° .
3
Это означает, что скольже¬
ние назад может происходить
в области 0 < 9 < 48°. При использовании числовых методов
нетрудно показать, что в этой области /"(0) имеет максимальное
значение ркрит = 0,37 при 0 = 35°. Следовательно, карандаш
скользит назад, если р < ркрит . Если же р > ркрих , то острие
скользит вперед до тех пор, пока угол не достигнет величины
0 = 70,5° , при котором / (0) стремится к бесконечности. (Обра¬
тите внимание на то, что карандаш не может качать скользить в
диапазоне 35° < 9 < 51° .)
Движения кончика карандаша назад и вперед показаны на
рисунке 145. В обоих случаях скользящая точка карандаша
может опять остановиться.
Наконец, покажем, что острие карандаша никогда не теряет
контакта со столом. Рассмотрим сначала случай скольжения
вперед, показанный на рисунке 146. Используя теорему косину¬
сов для (векторных) треугольников, запишем уравнение, выра¬
жающее закон сохранения энергии:
ч2
1 - cos 0
= + 4
_1_
12
со
со + — + а0 + 2а0 • - cocos
125

Если мы пренебрегаем работой трения Д.р и двумя членами,
содержащими скорость v0 острия карандаша (все три члена
положительны), то для угловой скорости мы получаем также
неравенство:
со2 < 3 (1 - cos 9).
Уравнение мгновенного крутящего момента
относительно ЦМ дает
xrsin0 4-u.cos9 а
N — ,
2 12 ’
а уравнение движения для вертикального
направления записывается в виде
1 1 о
1 - N ֊ — asm 0 + - со cos 0,
2 2
т.е. имеет точно такой же вид, как и раньше для случая, в котором
нет скольжения. Причина этому та, что острие карандаша имеет
только горизонтальное ускорение, и, таким образом, вертикаль¬
ная составляющая ускорения ЦМ остается неизменной (рис. 147).
Из двух уравнений, приведенных вьние, мы можем выразить
нормальную силу N как функцию 0 и со2 . С учетом неравенства
для со2 получаем неравенство для N:
1 - (со2 cos0)/2
N = Ц >
1 + 3sin 0 • (sin 0 + jicos0)
> (3/2) (cos 9 - (1/2))2 + (5/8) ^ о
1 + 3 sin 9 - (sin 0 + р. cos 0)
Таким образом, нормальная сила ре¬
акции всегда положительна, а зна¬
чит, кончик карандаша не теряет кон-
Рис. 147 такта со столом.
126

Для случая, в котором скольжение
направлено назад, метод рассуждений
аналогичный. На рисунке 148 показаны
горизонтальная и вертикальная состав¬
ляющие скорости ЦМ ( vx и vXJ соответ¬
ственно). Так как острие карандаша
имеет нулевую вертикальную скорость,
то между vy и со имеется такая связь:
х)у = (cosin 0) 2 . Мы можем снова ис¬
пользовать закон сохранения энергии:
1-cosO . lf_l ,
Рис. 148
= ЛР +
со + ©г + v:
2 2{12
В этом уравнении мы опять пренебрегаем работой против сил
трения и другим положительным членом, содержащим vx , и
получаем
2 1-cos 9
^ < (1/12) + (1/4) sin2 0 ‘
Рассматривая снова полный крутящий момент относительно
ЦМ и уравнение движения для вертикальной составляющей,
получаем для нормальной силы реакции N неравенство
1 - ^со2 cos 0)\J2
N =
1 + 3 sin 9 • (sin 9 - p cos 9)
1 + 3 (cos 0 ֊ 1)"
(l + 3 sin 9 • (sin 0 - p cos 0)) (l + 3 sin2 0) '
Здесь числитель всегда положителен, а знаменатель положите¬
лен (при 0 < 0 < 90°), если р < 4/3. Однако в области скольже¬
ния назад р < 0,37 ; таким образом, снова получаем, что острие
карандаша не теряет контакта со столом.
Если острие карандаша на некоторой стадии прекращает
скользить, оно тоже не может потерять контакт со столом, потому
что тогда
со2 < 3 (1 - cos 0),
и, таким образом, N > (3cos0 - 1)2/4 > 0 (см. первую часть
решения).
Р62. Давление в мыльном пузырьке радиусом R больше, чем
атмосферное давление р0 , на Ар = 4а R , где <5 - коэффициент
поверхностного натяжения воды. Множитель «4» возникает
потому, что должны быть приняты во внимание две поверхности
127

оболочки пузырька. Ясно, что давление больше в пузырьке
меньшего радиуса, и поэтому воздух течет в больший пузырек,
раздувая его, чтобы, наконец, сформировать единственный пу¬
зырек радиусом Я3.
Объем воздуха в пузырьках пропорционален &3 , и поэтому
из уравнения состояния для идеального газа и закона сохранения
массы получаем
4(5
Ро + Я~
к2)
я! =
4о
Для пузырьков обыкновенного размера Ар «: р0 (ка много
порядков меньше). С учетом этого найдем радиус конечного
пузырька:
Если точность измерения радиусов высока, то для определе¬
ния коэффициента поверхностного натяжения можно использо¬
вать следующую формулу:
Ро я| - - щ
4 Я* + Я2 - Щ '
Однако на практике этот метод применить очень сложно, по¬
скольку числитель практически равен нулю. -
Р63. Если между двумя параллельными пластинами, смачи¬
ваемыми водой, поместить небольшое количество воды, то пла¬
стины будут притягиваться друг к другу вплоть до того, что вся
поверхность пластин будет
... .1 смочена водой. При этом
с]\ )Ч""Г-Ро форма края в поперечном
~|• • сечении представляет собой
.* Р ~ 2^ Д полукруг радиусом г = <2/2
Рис (рис. 149). Так как поверх¬
ность воды в этом месте вог¬
нутая, то внутри воды давление меньше атмосферного на Ар = а/г,
где а ~ коэффициент поверхностного натяжения воды.
Если умножим Ар на площадь водяного пятна (диска), то
получим силу, с которой сжимаются пластины:
„ кЯ2<5
г = .
г
Примечание. Если между стеклянными пластинами попадает
вода, то для разделения пластин их надо сдвигать в сторону, а
не пытаться оттащить друг от друга.
128

P64. Пусть вся нить помечена рисками через одинаковые
интервалы длины Ах . Предположим, что 0 - координата стены,
I - координата паука при t = О, х0 - координата гусеницы при
t = О, vQ - скорость, с которой паук тянет нить, находясь на
месте, vT - скорость гусеницы, которая старается убежать к
стене, относительно нити՜ (рис. 150). Считаем, что, если паук
тянет за нить так, что скорость нити с координатой х0 всегда
< Vr И»йа>
ТЦ |- -д, ТТТ ЕГО li.l'll -1 -I 1-4'°
о х ՛ I
Рис. 150
равна , то нить растягивается равномерно. Из этого следует,
что скорость vx любого места на нити с координатой х > 0
меньше vQ и определяется формулой vx = axv0 . Это верно и
для координаты х0 , для которой аг0 = а0 . Поэтому скорость v
гусеницы относительно стены в первый момент определяется
формулой v = -vT + а0^0 .
Если в первый момент, когда началось движение, выполняет¬
ся условие vT < aQv0 , то гусеница будет двигаться к пауку со все
большей скоростью, т.е. ее положение безнадежно.
С другой стороны, если vT > a0v0 , то скорость движения
гусеницы к стене будет больше нуля, мало того, она будет
увеличиваться и дальше, как бы паук ни старался, поэтому
гусеница достигнет стены.
Если же в первый момент vr = a0v0 , то скорость гусеницы
относительно земли равна нулю и будет такой оставаться и в
дальнейшем, поэтому паук будет наблюдать свой завтрак изда¬
лека.
Р65. Пусть вся нить помечена рисками через одинаковые
интервалы длины Ах . Предположим, что 0 - координата стены,
I - координата паука при t = 0, х0 - координата гусеницы при
t = 0, х - координата гусеницы при t > 0, v0 - скорость паука,
который убегает с концом нити, vr - скорость гусеницы относи¬
тельно нити, с которой гусеница перемещается по нити, стараясь
убежать к стене.
Заметим, что точка нити с координатой х0 через время t будет
иметь координату х0 (/ + tv0)/l. За то же время гусеница отползет
по нити на tvr. Значит, она переместится относительно стенки на
расстояние
*о(/ + ^о) . / , (x0v0.

Если х = 0, то гусеница остается на месте при любом t, откуда
следует условие: ог = х0о0/1. Гусеница достигнет стены при
ог > х0о0/1, как и в предыдущей задаче. При ог < х0о0// гусени¬
ца будет только удаляться от стеньг.
Р66. а) Пусть сначала шарик падает с высоты к = 1 м вниз
свободно, ударяется о самый нижний гвоздь, прыгает фактичес¬
ки горизонтально по ряду близко расположенных гвоздей около
края основания доски, как по кочкам, и достигает точки В.
Продолжительность вертикального падения составляет
^ = д/2 И/д ֊ 0,45 с . В конце этого падения шарик достигает
скорости ц -4,4 м/с , после чего проходит остающееся рассто¬
яние / = 2 м по горизонтали за время £2 = 1/ол ~ 0,45 с .
Если шарик будет лететь по прямому участку АВ (с ускоре¬
нием д/у/5 <(7), то точки В он достигнет за 1,01 с, что явно
больше 0,9 с.
Таким образом, самый быстрый путь, по которому шар может
добраться от А до В, не является самым коротким маршрутом.
Примечание. Молено доказать посредством непростой матема¬
тики (используя вариационное исчисление), что кривая, время
прохождения по которой самое короткое, является циклоидой.
6) Тело, брошенное из состояния покоя в точке А, имеет
максимальную вертикальную скорость, если оно находится в
свободном падении. Его максимальная кинетическая энергия и,
следовательно, его максимальная скорость определены исключи¬
тельно величиной его вертикального смещения. Таким образом,
подпрыгивающий шарик не может достигнуть основания доски
быстрее, чем тело в свободном падении, т.е. за время меньше чем
б « 0,45 с .
Р67. Затрудняющим моментом решения задачи является
недостаточность данных, однако в качестве дополнительного
источника информации можно использовать рисунок к задаче.
С помощью транспортира опреде¬
ляем угол между стеной и закреп¬
ленным концом веревки (рис. 151),
он оказывается равным 30° . Мо¬
жем определить силу натяжения в
закрепленном конце: Т = В/этЗО՞ =
= 40 Н. Сила тяжести веревки
равна вертикальной составляющей
силы натяжения: тд = Т соэЗО® =
= 34, б Н , откуда находим массу ве-
Рис. 151 ревки: т ֊ 3,5 кг.
130

г
Примечание. Еще некоторую информацию можно получить
из рисунка. Так, центр тяжести веревки должен находиться на
вертикали выше точки Р, потому что линии действия всех трех
сил, приложенных к веревке, дол¬
жны встретиться в единственной
точке.
Р68. Используя факт, описан¬
ный в подсказке, можно показать,
что ножки измерителя должны иметь
такой раствор (угол между ножка¬
ми измерителя), чтобы одна из его
ножек была расположена горизон¬
тально.
На рисунке 152 показано равно¬
весие измерителя, подвешенного
точке А, при угле раствора 20. рис_ /52
Здесь прямые АО и ВО - ножки
измерителя (длина каждой равна /), точки Ей Е - центры масс
ножек измерителя (они совпадают с их серединами), точка С -
центр масс всей системы (так как массы ножек одинаковы, то
точка С делит отрезок ЕЕ пополам и принадлежит биссектрисе
угла при вершине О), отрезок ЕС параллелен отвесу, который,
конечно же, проходит через точку С. Пунктирные окружности
радиусом I и 1/2 даны для помощи при построении.
Отрезки ОС и СЕ равны, так как прямая параллельна
АЕ, а точка О делит отрезок АО пополам. Отрезки СЕ и ЕЕ тоже
равны, так как треугольник ЕЮЕ равнобедренный, прямая СЕ
параллельна ЕС, а точка С делит отрезок ЕЕ пополам. Из этого
следует, что отрезок ОЕ делится точками й и Е на три равные
части. Плечи центров масс ножек определяются как проекции
отрезков СЕ и ЕЕ на горизонталь, поэтому они равны при любом
угле раствора измерителя, а величина проекции г находится по
формуле
/эту
г = -
2 '
Таким образом, для нахождения максимального значения пле¬
ча г необходимо продифференцировать предыдущее выраже¬
ние по углу у, который зависит от угла раствора 20 измери¬
теля.
Попробуем разобраться с углами. Рассмотрим треугольник
ЕСО. Мы уже знаем, что ЕО = 1/2, СО = 1/6 и АИОС = 20 .
Кроме того, /.ООО = у . Применим теорему косинусов, чтобы
131

ройтм лтпплшг D/'i*
откуда
Теперь из теоремы синусов для треугольника DGO получаем
Для определения максимума г продифференцируем это выра¬
жение по 0 и приравняем его к нулю:
бг _ I 2соз20 • (5 - Зсоз29) - Зет2 20
<20 23/2 (5 ֊ Зсоз20)3/2
После простых преобразований придем к уравнению
Полезно подставить это значение в формулу для sin у, тогда
получим
Этот замечательный результат: sinyo = cos20o означает, что
оставшийся третий угол прямой: ZDGO = я/2 . Короче говоря,
мы доказали, что вершина измерителя максимально удалена от
вертикали, проходящей через точку подвеса, в том случае, если
одна из ножек измерителя горизонтальна.
Теперь легко показать, что sin2 0О = 1/3 .
sin у _ sin 20
GO " DG ’
sin у =
*J2 (5 - 3 cos 20)
Таким образом, величина плеча г центра масс равна
/ sin 20
г = —
3 cos2 20о -10 cos 20о +3 = 0,
откуда найдем
132

Примечание. Зная, что вертикаль, про¬
ходящая через точку подвеса, при усло¬
вии максимального плеча г центра масс
должна быть перпендикулярна второй
ножке измерителя, угол 20о. раствора из¬
мерителя можно легко найти, воспользо¬
вавшись простым рисунком.
На рисунке 153 проведены две верти¬
кальные линии, одна ֊ через общий центр
масс С измерителя, а другая - через центр
масс Е отдельно верхней ножки. Из рисун- Еис. 153
ка хорошо видно, что отрезок ОО делится точками /'ибна три
равные части. Ну, а теперь легко-найти любой угол, в том числе
и угол 20о = агссоз(1/3).
Р69. Очевидно, что центр масс 5 треугольной пластины
должен находиться ниже точки подвешивания. Обозначим век¬
торы, указывающие от центра масс 5 до вершин треугольника,
через гх, г2 и г3, до точки подвеши¬
вания - через т, а вектор силы
тяжести-через Мд (рис. 154). Силы
Ех, Е2 и Н3, благодаря которым
нити удерживают пластину, можно
записать в виде
=Х1(т- г£), где г = 1, 2, 3.
Так как пластина находится в равно¬
весии, векторная сумма сил, дей¬
ствующих на нее, равна нулю:
^ + ?2 + Т3 + Мд = 0 .
При использовании того факта, что
вектор, указывающий на центр масс треугольника (начало
векторной системы координат), является средним арифметичес¬
ким векторов, указывающих на его вершины, мы получаем
Ц + г2 + г3 = 0 .
Так как векторы Мд и т лежат на одной прямой, то можно
записать Мд = -кт . Тогда из приведенных уравнений получаем
(А3 — Хх) тх + (А3 — Я2) т2 + (А.} + Х2 + А3 — А) 772 = 0.
Поскольку векторы гх, г2 и т не находятся в одной плоско¬
сти, линейная комбинация их может быть нулевой только
тогда, когда коэффициенты при каждом векторе равны нулю.
133

Таким образом, А, = А2 = А3, откуда следует, что напряжения
в нитях пропорциональны их длинам.
Этот вывод стал бы необоснованным, если бы одна из нитей
была ненатянута, так как плоскость пластины тогда стала бы
вертикальной и вектор т. лежал бы в этой плоскости.
Р70. Первоначально железнодорожная цистерна и жидкость
в ней находятся в покое. Поскольку сливная труба расположена
сзади цистерны, то, если открыть кран, центр масс жидкости
будет перемещаться назад. Поскольку центр масс всей системы
неподвижен, сама цистерна должна двигаться вперед. Но слив¬
ная труба вертикальна, так что появляющаяся жидкость приоб¬
ретет горизонтальный импульс, направленный вперед. Это не
противоречит закону сохранения импульса, потому что жидкость
внутри цистерны будет перемещаться назад (относительно зем¬
ли). Однако движение цистерны вперед впоследствии замедля¬
ется и прекращается. Динамическая причина этого - сила,
возникающая внутри цистерны со стороны перемещающейся
назад жидкости.
Примечания, а) Может быть так, что направление пере¬
мещения железнодорожной цистерны изменяется несколько раз
в процессе движения, но детальный анализ фактически не¬
возможен, поскольку это зависит от слишком многих пара¬
метров.
б) Дадим сценарий решения задачи, предложенной в подсказ¬
ке. Рассмотрим ситуацию, когда студент достиг конца вагона и
остановился, но контролер продолжает перемещаться назад со
скоростью и = тъ/(М + 2т) относительно вагона. В соответ¬
ствии с законом сохранения импульса, вагон должен двигаться
со скоростью, определяемой уравнением
т2у
ти = .
М + 2т
Таким образом, когда студент соскакивает с подножки, он
уносит импульс, направленный вперед. Когда контролер ос¬
танавливается, вагон (вместе с контролером) изменяет свое
направление движения и перемещается назад, имея полный
импульс, равный -ти. Таким образом, величина конечной
скорости вагона находится по формуле
у =
(М + 2т) (М + т)
Р71. За положительное направление принимаем движение
вправо и рассматриваем движение в системе координат центра
134

масс бусинок (рис. 155). Так
как их центр масс ЦМ на¬
ходится в покое, то в выб¬
ранной системе координат
отношение скоростей буси¬
нок остается постоянным
(равным М/т) в течение
т,17
ЦМ
М,0
Рис. 155
всего движения. Поэтому можно записать
=
М
М + т
*>м =
т
М + т
уо -
По мере того как бусинки приближаются друг к другу, их
скорости уменьшаются, если заряды я и О одного знака, и
увеличиваются, если их заряды противоположны по знаку. В
последнем случае, если расстояние (5 достаточно велико, их
скорости вернутся к своим начальным значениям, так как потерь
энергии .нет. В неподвижной системе отсчета после временного
ускорения тело массой т начинает замедляться, пока его ско¬
рость не достигнет первоначального значения v0 , а тело массой
М будет иметь нулевую скорость, но сдвинется влево на некото¬
рое расстояние.
Если бусинки отталкиваются друг от друга, то требуется
более детальное рассуждение. При достаточно большой началь¬
ной энергии бусинки проходят мимо друг друга и расходятся,
причем их скорости возвра¬
щаются к своим первона¬
чальным значениям. С дру¬
гой стороны, если их на¬
чальная кинетическая энер¬
гия слишком мала для того,
чтобы они сблизились до
расстояния с?, то они «пово¬
рачивают обратно». В системе центра масс тело массой т
перемещается влево со скоростью ~ът , а тело массой М
двигается вправо со скоростью ьм (рис. 156). Это произойдет,
если выполнится условие
т,д
ЦМ
М,0
Рис. 156
Ми
м
или
Мт
1 ЯО
4ягп с1
1 яО
М + т 2 4я£0 й
135

Величина Мт/(М + т) называется приведенной массой систе¬
мы. Скорости ьт и ь*м тел в неподвижной (лабораторной)
системе координат получаются при добавлении скорости систе¬
мы центра масс к относительным скоростям каждой бусинки.
Поэтому имеем
» т-М * 2 М
М + т ’ М + т
В случае малой начальной кинетической энергии, когда эти
бусинкам сближаются до расстояния <7, они останавливаются
т>д относительно друг друга
(рис. 157), но в лаборатор-
, цм д ной системе координат они
продолжают движение с
м д,Т общей скоростью
Рис. 157 .
М + т
Примечание. Три случая, обсужденные выше, моделируют
одномерные механические столкновения. Случай ограничения,
когда два тела приближаются друг к другу, моделирует неупру¬
гое столкновение. При этом только механический импульс оста¬
ется постоянным, механическая же энергия уменьшается. Скоро¬
сти в случае, в котором тела приближаются друг к другу и затем
снова удаляются, - те же самые, что были вычислены с помощью
законов упругих столкновений (сохранение энергии и импуль¬
са). Движение, в котором тела проходят друг через друга (в
сущности, они не сталкиваются и сохраняют свои первоначаль¬
ные скорости), - очевидно в соответствии с законами сохране¬
ния. Однако решение, описывающее этот случай, обычно не
используется для механических столкновений, так как тела не
могут проходить друг через друга.
Р72. а) Удар неупругий. Пусть £>0 - общая скорость бусинок,
й - первоначальное расстояние между бусинками и т - масса
одной бусинки. За интервал времени At в движение вовлекается
группа бусинок в количестве vQAtfd, которая имеет массу
Ат = 7ио0Д£/с7 и импульс Ар = Атщ = ти^АЬ/с!. Согласно вто¬
рому закону Ньютона,
р = АР = тУо
Д£ (1
Отсюда получаем значение окончательной скорости о0 в случае
136

неупругих столкновении:
г>о =
б) При упругом столкновении между двумя телами с одина¬
ковыми массами тела обмениваются скоростями. В частности,
если одно из тел вначале покоилось, то после удара первоначаль¬
но перемещающееся тело останавливается, в то время как второе
откатывается с той же самой скоростью, которой первоначально
обладало первое.
Крайняя слева бусинка под действием внешней силы Д
равномерно ускоряется и, перед тем как случается первое стол¬
кновение, достигает скорости ц = ^2ЛЩт = у/2и0 . При ударе
она передает свою скорость второй бусинке и останавливается,
после чего начинает ускоряться снова вследствие действия внеш¬
ней силы.
Что происходит со второй бусинкой? Она движется с посто¬
янной скоростью ц , сталкивается с третьей бусинкой и останав¬
ливается. Третья и последующие бусинки ведут себя точно так
же, и «ударная волна» распространяется вперед со скоростью .
Тем временем, крайняя слева бусинка снова ускоряется до
скорости V,, сталкивается со второй бусинкой, которая находит¬
ся теперь в покое, и процесс повторяется, начиная, таким
образом, новую «ударную волну». Скорость ускоренной бусин¬
ки изменяется равномерно от нуля до ц , поэтому ее среднее
значение равно
Примечание. Также интересен случай частично упругих
столкновений. В этом случае (согласно результатам моделирова¬
ния на компьютере) можно сказать, что рано или поздно
взаимодействующие бусинки собираются в отдельную группу,
которая ведет себя подобно совершенно неупругому телу, двига¬
ясь с конечной скоростью ?;0 = ^¥Щт . Время, необходимое для
того, чтобы группа собралась, зависит от степени упругости
(коэффициента восстановления). Чем более упруги элементар¬
ные столкновения, тем больше требуется времени для образова¬
ния неупругой группы.
Р73. В первый момент, пока струя пива не достигла дна
кувшина, равновесие нарушится - платформа весов качнется
вверх. После того, как струя коснется дна кувшина, равновесие
восстановится. Дело в том, что любой элемент струи, падая на
137

дно кувшина, сообщает платформе импульс силы, направленный
вертикально вниз. С другой стороны, этот элемент, покинув
бочку, перестает оказывать давление на ее дно, что эквивалентно
появлению такого же по величине импульса силы, но действую¬
щего на платформу вертикально вверх. Таким образом, пока
струя пива течет непрерывно, весы будут находиться в равнове¬
сии. Но вот в момент, когда струя прекращается, платформа
весов качнется вниз, поскольку последние элементы жидкости,
падая на дно кувшина, действуют на платформу с силой,
превышающей вес.
Р74. Пусть S - поперечное сечение поступающей водной
струи, v - ее скорость, р - плотность воды. Тогда масса воды,
затекающей в желоб за единицу времени, равна рSv. Это
количество воды имеет кинетическую энергию р5ь>3/2 и горизон¬
тальный импульс рSv2 sin а . Эти величины не могут изменяться,
если пренебречь вязкостью воды, поэтому запишем
pSv3 = РУ? +
2 2 2 '
pSv2 sin а = pSxv2 - pS2z>2,
где 5, и 52 - площади поперечного сечения воды, вытекающей
из желоба направо и налево, ц и v2 - соответствующие
скорости. Необходимо также учесть закон сохранения массы:
рSv = pSjVj + pS2v2 .
Чтобы определить четыре неизвестные величины (две площади
поперечного сечения и две скорости), трех уравнений недоста¬
точно; необходимо найти еще одно уравнение. Согласно закону
Бернулли, величина pv2 /2 + р + pgh постоянна вдоль потока
невязкой жидкости. Внутри жидкости и далеко от начальной
точки столкновения давление постоянно и равно атмосферному
давлению. Если разностью в высотах потоков, или, более точно,
изменением в потенциальной энергии, пренебречь (это справед¬
ливо для быстро текущей жидкости), то, в соответствии с
уравнением Бернулли, получим равенство
v = z\ = v2 .
Это означает, что жидкость покидает желоб с той же самой
скоростью на обоих концах! Это удивительно, но правильно (в
пределах точности вышеупомянутого приближения).
Теперь уравнения сохранения массы и импульса приобретают
вид
S = Sj + S2 , S sin a = - S2,
138

аШУ/2
которые приводят к соотношению
_ 1 + эт а
52 1 - эт а '
Полученное отношение, верное и для отношения масс воды,
можно исследовать экспериментально и убедиться в удивительно
хорошем согласии с найденными расчетными значениями. Это
говорит о том, что сделанные приближения были разумны.
Р75. За малое время АЬ верхний уровень жидкости с на¬
чальным ускорением а понизится на величину Д/г = <г(Д£)2/2 , а
из нижнего отверстия вытечет масса жидкости Ат = р А1г.
При этом произойдет уменьшение по¬
тенциальной энергии жидкости в це¬
лом на Атдк (рис.158). Тем време¬
нем, вся жидкость ускорится до ско¬
рости V - аА1, и ее кинетическая энер¬
гия увеличится до р/^л02/4^2/2.
Скорость вытекшей за это время жид¬
кости больше, чем V, но ее кинетичес¬
кой энергией можно пренебречь, по¬
скольку общее количество вовлечен¬
ной в движение воды много больше
количества вытекшей.
Согласно закону сохранения энергии, изменения потенциаль¬
ной и кинетической энергий одинаковы, поэтому запишем
к о2 (аМ)2
Рис. 158
™ 4 2У } У 4 2
откуда следует, что
а - д.
Это означает, что в первый момент вся вода начинает свободно
падать. В соответствии с законом сохранения массы, скорость
вытекающей воды в {D/d.) раз выше, чем скорость воды в
сосуде. Следовательно, ускорение вытекающей воды должно
быть больше д во столько же раз. Например, если D/d - 10, то
начальное ускорение вытекающей жидкости равно 100^!
Как долго жидкость будет находиться в свободном падении?
Согласно закону Торричелли, скорость истечения равна -J2gh ,
а скорость снижения уровня жидкости в сосуде составляет gi,
причем временной интервал т между началом истечения и
достижения (почти) постоянной скорости воды можно оценить,
139

используя соотношение
9^ ~ (^֊] л/2дк-
Если, например, к = 20 см, а 9/й = 1/10, то т ~ 0,002 с , что
является незначительным для большинства экспериментов.
Р76. Песок течет через отверстие почти равномерно, и поэто¬
му полное время работы песочных часов Г пропорционально
объему песка, т.е. Я3 . Время Т может также зависеть от ускоре¬
ния свободного падения д, диаметра отверстия д. и плотности
песка р .
А теперь воспользуемся хорошо известным В физике методом
размерностей. Допустим, что величины Т, Я, д, 9 и р связаны
степеннбй зависимостью:
Т ֊ Н3да^ру , или Т = кНгд«(Рру ■
Здесь 6 - безразмерный числовой коэффициент, а а, (3 и у -
некоторые числа, которые нам надо определить.
Выпишем размерности всех интересующих нас величин в
какой-либо одной системе единиц, например в СИ:
[Г] = с, [Я] = м , [(7] = м-с՜2, [</] = м , [р] = кг• м՜3 -
Левая и правая части записанной нами формулы должны,
конечно же, иметь одинаковые размерности. Это означает, что
должно выполняться равенство
с = м3-м"-с-2а-м|3.кг^м-31'.
В левой части вообще нет килограммов, поэтому сразу получаем
у = 0 .
Слева секунды присутствуют в первой степени, а справа - в
степени -2а ; следовательно,
1 = -2а , или а = - —.
2
Аналогичное равенство запишем для метров:
0 = 3 + а + (3-3у,
откуда находим
В = 3у-а-3 = 0 + -- 3 = --
2 2 '
В итоге получаем
Т = кН3д~^12с1՜512 ■
Заметим, что коэффициент пропорциональности £ мето¬
140

дом размерностей, естественно, определить нельзя. Но если
нас интересуют оценки по порядку величины, то k можно
считать числом порядка единицы.
Пусть, например, высота Я песочных часов составляет не¬
сколько сантиметров, а диаметр d порядка миллиметра. Тогда
время Т оказывается равным нескольким минутам. За это время,
скажем, может свариться яйцо для завтрака.
Примечание. В принципе, средний диаметр песчинки мог
быть тоже включен в формулу. Однако он намного меньше, чем
другие используемые длины, поэтому не может играть суще¬
ственную роль в раз¬
мерном рассуждении.
Р77. Пусть х - сме¬
щение шарика массой m
по вертикали, Fnp -
сила натяжения пружи¬
ны. Вычислим силу F, рис ^
действующую на шарик.
Длина растянутой пружины равна (рис. 159)
1 = Фо+х2 ~1о+֊г,
Zl(
поэтому сила натяжения в ней равна
еР = М'-'о) = —,
где k - жесткость пружины. Результирующая сила F, действую¬
щая на шарик, составляет (рис. 160)
F = -2Fnp sin 0 =* -2Fnp у = ~k~ .
Lo lo
Таким образом, уравнение движе¬
ния выглядит следующим образом: Рис■ 1<>0
d2x _ kxz
dt2 Iq
Это дифференциальное уравнение нельзя решить элементар¬
ными методами. Однако попробуем использовать метод размер¬
ностей. Перепишем уравнение в виде
d2x = kx3 _ с^3 ^
dt2 mil
Мы можем предположить, что период колебаний Г зависит
только от константы С и амплитуды колебаний А. Тогда можно
141

записать
Т ֊ СаЛр
Воспользовавшись методом размерностей (подробнее о нем рас¬
сказано в предыдущей задаче), получаем
с = с~2а • м~2с£
м1՜
или
1 = -2а , 0 = -2а + р .
Отсюда а = -1/2 и {3 = -1, т.е. Г ~ 1/А . Это означает, что при
удвоении амплитуды период уменьшается в два раза.
Так как для метода размерностей выбор переменных для
подстановки может показаться довольно произвольным, то, в
некоторой степени сомневаясь в достоверности достигнутых
заключений, дадим еще один метод решения этой задачи.
Скорость шарика V как функцию его отклонения из положе¬
ния равновесия х можно рассчитать из закона сохранения
энергии. Запасенная энергия в двух половинах пружины, когда
шарик находится в покое в точке его максимального смещения
х = А, должна быть равна сумме кинетической энергии шарика
и запасенной энергии пружины для какого-то произвольного
смещения х. Поскольку удлинение А/ каждой пружины опреде¬
ляется формулой А/ = х2/(2/0), то равенство энергий записыва¬
ется в виде
2 к
{а2! [л])
2
тт)
2 к
2 2
Из этого уравнения можно выразить скорость шарика:
йх
сИ
1
֊ = V = - х4
2т
После разделения переменных получаем
(
1
где пределы интегрирования для координаты х взяты от 0 до
Л, а для времени - от 0 до Г/4. Введем новую переменную у =
= х/А, тогда окончательный результат запишется в виде
Л
г = 10- г2т
А \ к •
1
У՝
где пределы интегрирования для у взяты от 0 до 1.
142

Это выражение непосредственно показывает, что период
обратно пропорционален амплитуде, так что удвоение амплиту¬
ды колебаний снижает период до 1 с.
Примечание. Определенный интеграл в последнем выраже¬
нии можно оценить, используя всего лишь программируемый
калькулятор:
что приводит к полному решению задачи.
Р78. Из-за слабости пружины груз сначала фактически
свободно падает. Вскоре длина пружины становится в несколь¬
ко раз больше ее нерастянутой длины Л, которой можно будет
пренебречь в течение последующего движения. С таким при¬
ближением можно считать, что груз совершает гармонические
колебания по вертикали и по горизонтали. Поскольку груз
отпущен без начальной скорости, он оказывается под точкой
подвеса (на оси у) через четверть периода горизонтального
движения. Тем временем, вертикальное движение также завер¬
шило четверть цикла, и груз пришел в свое положение равно¬
весия на высоте тд/к (это намного больше, чем Л).
Движение можно описать и количественно. Уравнения дви¬
жения груза в точке (х, у) следующие:
Вначале, пока удлинение пружины ненамного больше Л, силой
растяжения пружины можно пренебречь. С другой стороны,
пружины. Тогда уравнения движения приобретают простой вид:
тах = -кх ,
Эти уравнения описывают гармонические колебания относитель¬
но начала координат в х-направлении и относительно положения
равновесия в ^-направлении. Объединение начальных условий
/
\
когда л]х2 + у2 » Л , можно пренебречь первоначальной длиной
тау = -ку + тд .
143

дает решение в виде
I
х{Ь) = Есоэ,/— £ )
т
у(Ь) = — 1 - I соэ Д £
«1^ V те у
Тело находится иод точкой подвеса, когда
то
х (£) = 0 и У = Уо = — ,
что соответствует нашим предыдущим результатам.
Примечание. Для ранней стадии движения, т.е. при
£ <к у/т/к (когда принятые уравнения движения строго обо¬
снованы), выражения для х и у можно упростить: х^) ֊ Ь и
г/(£) = ££2 2. Это согласуется с формулами, описывающими
свободное падение, действительно соответствующее начальной
стадии движения.
Р79. Если вагон тормозит с замедлением а, то в системе
координат вагона на тело будет действовать сила инерции,
равная та и направленная по движению вагона. Если бы эта сила
действовала постоянно, маятник не мог бы, конечно, достичь
верхнего вертикального положения. В самом деле, если бы это
произошло, то полная работа, произведенная силой инерции,
была бы нулевой (суммарное смещение точки приложения силы
перпендикулярно ее линии действия), и сила тяготения была бы
отрицательной (поскольку потенциальная энергия маятника
увеличилась). Это невозможно.
Рассмотрим теперь случай, когда вагон тормозит только в
течение некоторого промежутка времени (пока не останавлива¬
ется). Если он останавливается, когда нить маятника горизон¬
тальна, то работа, произведенная силой инерции, равна таЯ, где
К - длина нити. Если маятник впоследствии достигает верти¬
кального положения со скоростью V, то из закона сохранения
энергии имеем
_ _ п тю2
та К - 2m.gR =
2 ’
Чтобы нить осталась натянутой даже в самой высокой точке,
требуется выполнение условия тъ2/Я > тд , которое вместе с
законом сохранения энергии позволяет утверждать, что замедле¬
ние железнодорожного вагона а > 5д/2.
144

Поэтому делаем заключение, что натянутая нить может
достичь вертикали при очень большом замедлении а (чтобы
успеть достичь горизонтали прежде, чем вагон остановится).
Р80. Силы, действующие на клин, это его сила тяжести и сила
нормальной реакции горки. В результате клин будет скользить
по горке с ускорением д sin а . Урав¬
нения движения Ньютона остаются
справедливыми в ускоренной систе¬
ме отсчета, связанной с клином, если
к реальным силам тяжести и нор¬
мальной реакции добавить еще силу
инерции, направленную вверх по
горке.
Рассмотрим небольшой объем
воды массой т' (рис.161). В систе¬
ме отсчета, связанной с клином, на
него действуют три силы: сила тяже¬
сти т'д , сила нормальной реакции
N' и сила инерции, равная т'д sin а . При этом результирующая
сил гравитации и инерции должна быть перпендикулярна на¬
клонной плоскости горки, поскольку компоненты, параллельные
ей, компенсируют друг друга. Тела на клине (стакан и вода в
нем) «чувствуют» себя , так, как будто они находятся в поле
тяготения, перпендикулярном наклонной плоскости. Это означа¬
ет, что поверхность воды в стакане параллельна наклонной
плоскости горки.
Это утверждение не зависит от движения горки; она может
быть неподвижной, двигаться поступательно или даже колебать¬
ся. Пока трение между наклонной плоскостью горки и клином
незначительно и клин не слетает с горки, поверхность воды
всегда параллельна наклонной поверхности горки.
Случай м» М заслуживает дополнительных замечаний.
При очень большой массе клин отталкивает наклонную плос¬
кость и падает почти свободно. Вес тел на клине (включая
воду) почти полностью потерян, но даже в этом случае малень¬
кой силы, держащей воду внутри стакана, все еще достаточно,
чтобы поверхность воды осталась параллельной наклонной плос¬
кости.
Примечание. Поверхность воды становится параллельной
наклонной плоскости спустя большой интервал времени и,
соответственно, на очень длинной плоскости. Вот почему это
интересное явление не может наблюдаться экспериментально
при нормальных обстоятельствах.
U5

Р81. Предположим, что веревка однородна по сечению и
распределению массы, а на концах свободна, и что она движется
по круговой орбите вокруг Земли таким образом, что ее положе¬
ние относительно Земли всегда одно и то же. Очевидно, если
веревка находится в вертикальном положении, то это могло бы
происходить только на экваторе.
В земной системе отсчета тело массой т движется по орбите
над экватором на расстоянии г с угловой скоростью со, испыты¬
вая силу притяжения, равную - йМт/г2 , и центробежную силу
инерции, равную тгсо2 . Здесь М - масса Земли, О - гравитаци¬
онная постоянная. Условие равновесия веревки состоит в том,
что суммарная сила гравитации, которая изменяется с г, равна
центробежной силе инерции, которая также изменяется с г. Это
условие можно легко получить, используя интегральное исчис¬
ление, но можно обойтись и без сложной математики.
Представим себе, что веревку немного оттянули вниз некото¬
рой внешней силой. Так как (во вращающейся системе отсчета)
веревка была первоначально в равновесии, она может быть
смещена из положения равновесия произвольно малой силой,
поэтому суммарную работу этой внешней силы можно считать
равной нулю. Смещение всей веревки, с точки зрения произве¬
денной работы, эквивалентно медленному перемещению малень¬
кой части веревки массой Ат от верхнего конца веревки к
нижнему. Произведенная работа - это сумма работы силы
тяжести, равной изменению потенциальной энергии гравитаци¬
онного поля, и работы средней центробежной силы инерции (она
изменяется линейно от г). Если нижний конец веревки длиной I
практически касается поверхности Земли, рассматриваемая ра¬
бота будет равна
(1 1 Л (Д + (Д + Х.)) со2Е
А = вМАт = 0 ,
£ + я; 2
где Я - радиус Земли. Это квадратное относительно Л уравнение
дает, с использованием известных данных,
ч
о и 8°М
~3 + ^1 + ~ХЗ՜
~ 140000 км .
у-՝лл-/~2 ^
я ® ,
Эта длина в несколько раз больше расстояния гсп = [СМ./со2| ^ ~
= 42000 км , на котором находятся от центра Земли стационар¬
ные телекоммуникационные спутники!
Каково максимальное напряжение в нашей веревке? Можно
показать, что самое большое напряжение будет в положении
146

г = гсп . При этом отношение предела прочности апр к плотности
р веревки будет равно
^- = 4,8-107 Н-м/кг.
Р
Полученная величина намного больше таких отношений для
известных материалов. Например, отношение <?пр/р для стали
равно 2,6-105, а для углерода - 1,7-Ю6. Поэтому, хотя в
принципе «крюк к небу» и совместим с законами Ньютона, но в
настоящее время «сделать» это невозможно (по крайней мере, с
веревкой постоянного поперечного сечения), -так как нет подхо¬
дящих материалов для этого.
Р82. а) В самой высокой точке моста уравнение движения
автомобиля записывается в виде
mv2
mg-N = ,
г
где N - сила нормальной реакции моста, численно равная силе
давления на мост, v = 20 м/с - скорость автомобиля и г - радиус
кривизны моста. Наиболее трудная часть задачи - определить
радиус кривизны.
Если бы мы могли найти движение по такой траектории, для
которой хорошо известно нормальное ускорение, то радиус
кривизны можно было бы легко рассчитать. Предлагаемый
аналог для параболической траектории - это свободный полет
снаряда. Пусть снаряд имеет начальную скорость v0 , направлен¬
ную под углом а с горизонту. Дальность (d = 100 м) и высота
(h = 5 м) снаряда могут быть выражены, используя начальные
данные:
^ _ 2v\ sin a cos а ^ _ v$ sin2 а
9 29 '
Отсюда находим tg а :
tg°c = ~ (а = 11,3°)
и горизонтальную составляющую начальной скорости:
dJ2g/k ,
vx = v0 cos а = —~— = 50 м/с .
Теперь находим радиус кривизны моста в самой высокой его
точке:
zZ
147

и силу нормальной реакции:
( 2^
( ,,2>
V
4
9
= ™֊д
г
\ /
1 ъ)
б) Силу реакции, возникающую при движении автомобиля в
любом другом месте моста, можно рассчитать таким же образом,
т.е. используя радиус кривизны. В точке, соответствующей трем
четвертям длины моста, радиус кривизны равен г = 254 м, а сила
нормальной реакции равна N ~ 8,37 кН. В этой точке моста есть
также касательная сила реакции (сила трения), приблизительно
равная 995 Н, так что результирующая сила реакции составляет
приблизительно 8,43 кН.
Р83. Можно доказать, что радиусы кривизны эллипса в
конечных точках его осей равны Ь2/а и а2/Ъ , где 2а и 2Ь - длины
большей и малой осей соответственно. Этот геометрический
результат можно получить, пользуясь методами аналитической
геометрии или рассматривая одну из многих возможных физи¬
ческих ситуаций.
Рассмотрим планету, движущуюся по эллиптической орбите
вокруг Солнца. Второй закон Ньютона, примененный в конечной
точке большой оси эллипса, находящейся на расстоянии г от
Солнца, дает
СМ _
г2 ~ Я ’
где Р ~ радиус кривизны в конечной точке, М - масса Солнца.
Согласно третьему закону Кеплера, период Т движения по
орбите равен 2%^а /(СМ) . В соответствии со вторым законом
Кеплера, радиус-вектор планеты в равные промежутки времени
заметает равные площади. Площадь эллипса равна %аЪ - Отсюда
для случая, когда планета находится в конечной точке большой
оси, получаем _
ъг _ аЬ 1СМ
Т~Т V՜?"'
Сравнивая два приведенных уравнения, находим, что Р = Ь2/а.
Мы использовали тот факт, что фокусы эллипса находятся на
большой оси. Для точек малой оси это доказательство применить
нельзя. Однако что касается радиусов кривизны в соответству¬
ющих точках, то эти две оси симметричны.
Равномерное движение материальной точки в задаче удовлет¬
воряет уравнению Р = тх?/К , где К ~ соответствующий радиус
148

кривизны. Используя приведенные данные, получим 62/д =
= 1,25 м и а2/Ь = 10 м , следовательно, 2а - 10 м и 2Ь = 5 м.
Примечание. Радиусы кривизны эллипса можно также найти,
используя известные формулы гармонического движения. Рас¬
считаем движение точки, перемещающейся в плоскости ху по
эллипсу с полуосями а и Ъ, согласно уравнениям
х — асоэсо£ , у = Ьъ\псо£.
При £ = 0 точка находится на конце главной оси эллипса и
движется со скоростью V = бсо и ускорением А = дсо2 . С другой
стороны, ускорение равно А = и2/Я. Таким образом, радиус
кривизны составляет Я = Ь2/а . Точно так же мы находим радиус
кривизны на конце малой оси, который равен а2/Ь .
Р84. Обозначим ширину канала с1 и нарисуем прямую,
перпендикулярную его берегам и находящуюся на расстоянии й
вниз по течению от отправной точки А
лодки (рис. 162). Лодка первоначаль¬
но находится на расстоянии с1 как от
отметки Б на противоположном бере¬
гу, так и от этой прямой линии. По¬
скольку скорость воды и скорость лод¬
ки относительно воды равны V, то вода
относит лодку вниз по течению на то
же расстояние, что проходит лодка в
направлении к точке Б. Это означает,
что лодка всегда одинаково удалена от
точки Л и от прямой линии. Поэтому Рис. 162
лодка движется по параболе, у кото¬
рой Б - фокус, а наша прямая линия - директриса. Через
некоторое время лодка причаливает к противоположному берегу
в точке, расположенной на расстоянии (1/2 от точки Б. Посколь¬
ку скорость течения равна скорости лодки, лодочник не может
подойти к берегу ближе этой точки.
Р85. Если бы после небольшого толчка ребенок скользил
прямо вниз с постоянной скоростью, то составляющая силы
тяжести Б вдоль наклонной плоскости, назовем ее силой Рск,
должна была бы равняться силе трения Бтр , т.е. Бск = Гтр . Сила
трения, направление которой всегда противоположно направле¬
нию мгновенной скорости, приводит к снижению скорости, в то
время как составляющая силы тяжести увеличивает компоненту
скорости уу , параллельную наклонной плоскости. В этой задаче
149

присутствуют оба эти воздействия,
что приводит к довольно сложно¬
му движению - на изогнутом пути
и с изменяющимся ускорением.
Несмотря на это, конечную ско¬
рость можно определить и без де¬
тального описания движения.
На рисунке 163 показана сис¬
тема координат, в которой траек¬
тория ребенка - это некая кривая.
Обозначим величину мгновенной
скорости скользящего ребенка и и ее составляющую вдоль
вертикальной оси ъу . Сначала вычислим изменение этих вели¬
чин за короткий промежуток времени АЬ. Согласно второму
закону Ньютона,
Рис. 163
тАь = (-/ур + ^ск соэ а) АЬ ,
тАуу = (.Рск - .Ртр соэ а) Д£ .
'у ^ ск * тр
Сложение этих двух уравнений и использование условия .Рск =
дает
или
Да + Аьу - А (а + ьу) = 0 ,
V + Vy = const
Из начальных условий значение этой константы равно а0 = 1 м/с .
Конечная скорость ак скользящего ребенка направлена вниз по
склону (поперечная составляющая скорости а исчезнет), поэто¬
му с учетом того, что V = ьу = <ук , ее величина определяется из
предыдущего уравнения:
1>к =^Г = 0’5 М/С-
Р86. Пусть а - скорость судна контрабандистов, /га - скорость
катера офицера береговой службы, к - требуемое отношение
скоростей этих двух судов. Пусть
через время Ь расстояние между су¬
дами равно (3, а расстояние катера от
берега равно у. Запишем изменения
расстояний АЗ и Ау за малый ин¬
тервал времени АЬ (рис. 164):
Р 4 АЗ = /гаД£ - а эт а • Д£ ,
I
^ Ау = /га бш а ■ АЬ ,
Рис.
150

где а - угол между мгновенной скоростью катера и берегом.
Просуммируем эти малые смещения и учтем, что
Исключив угол а , получаем для & удивительно простое квадрат¬
ное уравнение:
к1 -к-1=0,
откуда находим его положительный корень:
А = 1 + Д 8 .
2
Это число - известное «золотое сечение», связанное с рядом
Фибоначчи. В нашем случае это - отношение скоростей катера
береговой службы и судна контрабандистов, если они должны
встретиться, как описано в задаче.
Р87. Из симметрии схемы и начальных условий следует, что
все тела падают к центру п-угольника с одинаковыми непостоян¬
ными ускорениями. Система сохраняет свою первоначальную
форму, но расстояние г от центра уменьшается с неравномерно
увеличивающейся скоростью. Суммарная сила Я, действующая
на одно п-е тело со стороны всех остальных (п - 1) тел, когда оно
находится на расстоянии г от центра, равна
^ = о|^Ту 1
4 э!п 7СУ%/гг
где суммирование ведется по /г от 1 до (п - 1). Эта сила идентична
гравитационному притяжению неподвижного тела, расположен¬
ного в центре и обладающего массой Мп, определяемой по
формуле
м. = -У,- 1
4 эт пк/п '
Значение массы Мп (в единицах гп) можно рассчитать для
любого заданного значения п, например:
М2 = 0,25 ; М3 = 0,58 ; М4 = 0,96 ; ... ; М10 = 3,86 ; ...
Время Т «схлопывания» системы (коллапса) от начального
расстояния Я на центральную массу эквивалентно половине
периода Тэ движения спутника по выродившейся эллиптической
орбите с главной полуосью Я/2. Период Тсп движения спутника
по круговой орбите радиусом Я можно рассчитать непосредствен-
151

но из уравнения для кругового движения:
ч2
СтМп
Я2
= тЯ
2л
, откуда Тсп = 2л
Яс
Согласно третьему закону Кеплера,
Т
2 _(я/2)3
т
СП /
1 л)
Таким образом, для времени коллапса получаем
ЮМГ
Примечание. Представляется интересным случай п » 1.
Поскольку число тел увеличивается, Мп тоже увеличивается
даже если полная масса М0 системы ограничена ( т = М0/п ).
Чем более «точечно» данное количество вещества расставлено по
кругу, тем короче время, которое требуется для разрушения этой
системы собственным гравитационным притяжением. Однако не
имеет никакого смысла исследовать непрерывное распределение
вещества в произвольно тонком кольце, поскольку размером,
занимаемым веществом в поперечном, т.е. в радиальном направ¬
лении, нельзя пренебрегать.
Р88. Согласно первому закону Кеплера, орбита ракеты -
эллипс с одним из фокусов в центре планеты. Скорости запуска
и возвращения ракеты параллельны друг другу (хотя и направ¬
лены противоположно друг другу), поэтому точки запуска и
возвращения находятся на концах малой оси эллипса (рис.165).
Но для эллипса расстояние от фокуса
до любого конца малой оси равно
длине а его большой полуоси, следо¬
вательно, а — Я.
Из третьего закона Кеплера следу¬
ет, что спутники на орбитах, имею¬
щих различные эксцентриситеты, но
те же самые длины главных осей,
имеют равные периоды. Это означает,
что в нашем случае период для пол¬
ной орбиты был бы равен Г. Ракета,
однако, проходит только половину
эллипса. Время, требуемое для этого,
не составляет половину полного пери¬
ода, но пропорционально области,
Рис. 165 заметаемой радиусом-вектором, соеди¬
152

няющим ракету с фокусом (второй закон Кеплера). Площадь
целого эллипса равна
S = nab = па2 sin —
2 '
Заметаемая площадь для половины орбиты составляет
_ nab 2be 1 2 . 0 2.0 0
3i - —— + —— = ֊па sm — + a sin — cos — .
2 2 2 2 2 2
Таким образом, время Тх полета ракеты равно
т т 5] (\ 1 0
Т\ = Т — = Т - + — cos-
5 ^2 тс 2
Максимальное расстояние над поверхностью планеты состав¬
ляет
с = Л соъ ~ < Я
2
Если угол между точками запуска и прибытия приближается
к нулю ( 0 —> 0 ), то расчетное время Тх полета приближается к
максимальному значению:
Т^Т[Г-
ТС,
а максимальная высота достигает радиуса планеты: с —> Я. Но
если место взлета и возвращения то же самое ( 0 = 0 ), то ракета
может достичь любой произвольной высоты,
большой или маленькой. Здесь имеется в
виду то, что период и максимальная высота
не являются непрерывными функциями в
точке 0 = 0.
Если скорость запуска достаточно боль¬
шая (равна или больше первой космической
скорости у, = ^Яд ) и направлена по каса¬
тельной к поверхности планеты, то возмож¬
на орбита, показанная на рисунке 166. Ско¬
рость возвращения опять параллельна ско¬
рости запуска, ко на сей раз они направле¬
ны одинаково. Максимальная высота может Рис. 166
быть любой, но период должен быть по
крайней мере равен Т. Эти орбиты соответствуют частному
случаю 0 = 0.
Р89. Схематически ситуация поясняется рисунком 167.
153

а) Пусть 6 -
= 110/(4тс). Тогда мо¬
мент сил, действую¬
щих на магнитик С со
стороны магнитика £),
равен &р2/х,3 , а мо¬
мент сил, действую¬
щих на магнитик £)
со стороны магнитика
С, равен 2&р2/1} ,
причем оба момента
действуют против ча¬
совой стрелки.
б) Момент сил ֊
не единственный ре¬
зультат действия маг¬
нитных полей. Сила,
действующая на С,
ненулевая, поскольку перпендикулярная составляющая В± маг¬
нитного поля, созданного магнитиком I), немного меньше в
местах нахождения одного из полюсов магнитика С, чем дру¬
гого. Величина результирующей силы равна \х(с1В±/с1г) =
~3 кр.2/ЬА (производная определяется при г = I), а ее на¬
правление совпадает с направлением .
Эта сила и аналогичная сила, действующая на магнитик В,
образуют пару сил, которая создает вращающий момент по
направлению часовой стрелки, равный З&р2 I3. Он точно
компенсирует действие еще двух сил, действующих на брусок,
о которых говорилось в пункте а). Поэтому, когда систему
подвешивают, вообще ничего не случится — факт, который
очевиден из соображений симметрии и невозможности созда¬
ния вечного двигателя.
Примечание. Это необычный пример асимметричных сил,
которые действуют по параллельным, но не идентичным пря¬
мым.
Р90. Легко показать, что заряд су, расположенный вблизи
проводящей плоскости, приводит к такому перераспределению
заряда на этой плоскости, что электростатическое поле вблизи
плоскости со стороны заряда <7 идентично полю, которое создают
этот заряд и фиктивный заряд -<7, расположенный симметрично
относительно плоскости. Это лежит в основе принципа зеркаль¬
ных изображений. Таким образом, сила притяжения Г, действу-
154

юшая на тело со стороны плоскости, рассчитывается по закону
Кулона:
где к ~ константа их- расстояние между плоскостью и телом в
любой момент времени. Первоначально тело находится на рас¬
стоянии 2ё от заряда-изображения. Эта сила аналогична силе
тяготения, возникающей между двумя телами массами М =
= &д2/(407гс) и т, расположенных на расстоянии х друг от
друга, т.е. Е = СМт/х2 . На основе этой аналогии третий закон
Кеплера дает соотношение между периодом обращения Т плане¬
ты и большой полуосью а ее эллиптической орбиты:
Т2 _ 4к2
а3 СМ '
Если заряженное тело отпущено на расстоянии ё от металли¬
ческой плоскости, то его орбиту можно рассматривать как
выродившийся эллипс с главной полуосью а = ё/2. Время 7}2,
через которое заряд попадает на плоскость, равно половине
периода вращения по выродившейся орбите:
т ֊֊-֊ 1т<^3
11 ~ 2 ~ <7 V 2к
Р91. Морская вода - хороший проводник, потому что в ней
могут свободно перемещаться положительные и отрицательные
ионы. Если близко к поверхности воды поднести заряженный
пластмассовый шар, то на поверхности воды собираются заряды
противоположного знака, в то время как одноименные заряды
удаляются от нее. Так будет продолжаться до тех пор пока
результирующее электрическое поле в проводнике не исчезнет.
Заряженный шар притягивает воду под собой и вспучивает
поверхность. Электрические силы, возникающие в максимуме,
скомпенсированы, главным образом, силами тяжести (эффект
поверхностного натяжения не учи¬
тывается). Мы не знаем точно фор¬
му максимума, но ясно, что повыше¬
ние уровня воды будет очень не¬
большим, поэтому достаточно найти
подъем в точке Р, изображенной на Р
рисунке 168.
Используем так называемый ме¬
тод зеркальных изображений. В точ- Рис. 168
155

ке Р электрическое поле Ех,
создаваемое зарядом £>, равно
£ «-1—2-.
1 4тс£0 (Зг)2
Рис. 169
-СИ
1
3 г
Электрическое поле, которое
создается индуцированным по¬
верхностным зарядом, эквива¬
лентно полю зеркально отобра¬
женного заряда -(^), располо¬
женного в глубине под поверх¬
ностью на расстоянии 3г (рис.
169). Электрическое поле в точке Р от заряда-изображения имеет
ту же величину и направление, что и поле заряда £), так что
результирующее электрическое поле Е будет равно
Согласно теореме Гаусса, поверхностная плотность заряда в
точке Р определяется формулой
Сила действующая на единицу площади водной поверхности,
равна произведению поверхностной плотности заряда а на
напряженность электрического поля шара . Эта сила подни¬
мает воду в точке Р до тех пор, пока не будет скомпенсирована
силой гидростатического давления, связанного с повышением
воды в максимуме:
Подстановка числовых данных в это уравнение дает к ~
~ 0,29 мм, что является очень малой величиной по сравнению с
диаметром шара и оправдывает наше предположение о неболь¬
шом отклонении водной поверхности от плоской.
Р92. Метод электрических изображений можно применить и
к сферическим поверхностям. Пусть есть два точечных заряда
и ֊-£>2 . В созданном ими электрическом поле положение точек
= рдк.
Отсюда найдем высоту к подъема воды под зарядом:
156

где гх и г2 - расстояния от двух
зарядов до общей точки на обсужда¬
емой поверхности. Прямая переста¬
новка дает
нулевого потенциала задается урав¬
нением
01 = 1
02 г2 ’
Рис. 170 '
т.е. отношение расстояний гх1г2 постоянно. Как известно, точки
с таким свойством лежат на сфере. Поэтому поверхность с
нулевым потенциалом - это сфера.
Если данная в задаче металлическая сфера заземлена, то
потенциал ее равен нулю. Точечный заряд +0 внутри нее
индуцирует неоднородное распределение заряда на внутренней
поверхности металлической сферы, как показано на рисунке 170.
Электрическое поле внутри металлической сферы, создаваемое
фактическим зарядом и распределенным индуцированным заря¬
дом, является таким же, как если бы оно было создано фактичес¬
ким зарядом и отрицательным точечным зарядом вне сферичес¬
кой оболочки. Он и есть заряд-изображение для металлической
сферической поверхности.
Распределение заряда внутри сферической металлической
оболочки не зависит от потенциала оболочки. Если бы оболочка
не была заземлена, то заряд +0, оказался бы равномерно
распределенным по ее внешней поверхности, независимо от
внутреннего распределения заряда. Это объясняется тем, что
электрическое поле внутри металла равно нулю, поэтому заряд
на внешней поверхности оболочки не «знает» о присутствии
заряда на ее внутренней поверхности. Внешнее электрическое
поле заставляет его проявиться, как если бы замкнутый заряд
находился в центре сферы.
Сила, действующая на заряд внут¬
ри оболочки, равна кулоновской
силе, действующей между зарядом и //
зарядом-образом. Используем сис- В и 1 Я : ф ~пР
тему обозначений, показанную на ; у/ ! I), % 1
рисунке 171: заряд +0 находится на *"*
расстоянии с! от центра сферы ради-
усом в то время как заряд-изобра- Рис. 171
157

жение ~пО находится на расстоянии х от оболочки снаружи.
Величину и* можно найти, рассмотрев точки А и В пересечения
сферической оболочки с прямой, соединяющей настоящий и
фиктивный заряды:
х х + 2Я
п =
Я֊(1 Я + с1 •
Отсюда получаем
Я Я(Я֊е1)
п — — и х = — .
с1 й
Сила Р, действующая на заряд внутри сферической металличес¬
кой оболочки, таким образом, равна
р _ кпО2 = ТгО2 Яс1
(х + Я֊ (I)2 (р? _ ^ '
Ясно, что эта сила равна нулю, когда с1 = 0, и стремится к
бесконечности при й Я . Отрицательный знак в выражении
для силы показывает, что она направлена в сторону фиктивного
заряда.
Примечание. Распределение электрического заряда на внут¬
ренней поверхности сферической металлической оболочки мож¬
но рассчитать, используя теорему Гаусса. Величина поверхнос¬
тной плотности заряда пропорциональна напряженности поля,
полученного наложением полей реальных зарядов и зарядов-
изображений.
Р93. Пусть М - масса атома бора (фактически иона бора),
т — масса неизвестной сталкивающейся с ним частицы.
Перед столкновением частицы имеют одинаковые встречные
скорости <у0 , измеренные в лабораторной системе отсчета (ЛАБ).
Эта ситуация схематически по-
А
ЛАБ
>
казана на рисунке 172. Сум¬
марный импульс этих частиц
равен Ми0 - те0 , откуда мож-
М I цм ш но найти скорость и их центра
1— < —-о— масс (ЦМ):
°° Щ М-т
Рис. 172 и- Щ .
М + 772
В системе ЦМ полный импульс всегда равен нулю, и эти две
частицы должны всегда двигаться в противоположных направле¬
ниях с равными импульсами. В соответствии с законом сохране¬
ния энергии, величина импульса, а значит и скорости, каждой
частицы, должна быть одной и той же до и после столкновения,
только направления импульса и скорости могут изменяться.
158

Скорость V атомов бора в системе ЦМ перед столкновением
равна
М -т 2тьь
V = у0 - и = и0 - ֊ 0
М + т М + т '
После столкновения скорость атомов бора будет иметь такое же
значение (рис. 173).
Г
V
т
< о
Рис. 173
Теперь вернемся в лабораторную систему координат и приба¬
вим вектор скорости системы ЦМ к относительным скоростям
частиц в этой системе. Таким образом, абсолютная скорость
атома бора после рассеивания равна й + V , причем конец этого
вектора до л жен находиться на окружности радиусом V (рис. 174).
Максимальный угол между конечной и начальной_скоростями
атома бора соответствует случаю, когда вектор й + V направлен
по касательной к этой окружности, т.е. перпендикулярен вектору
V . В этом случае
V = и этЗО0 ,
и
2ть$ _ М - т г;0
М + т М + т 2
Отсюда получаем массу налетающей частицы: т = М/5.
Таким образом, неизвестная частица имеет массовое число
А = 2. Это может быть дейтрон, или ядро дейтерия.
Р94. Трение между двумя шарами незначительно, поэтому в
процессе столкновения необходимо учитывать только нормаль¬
ные (лобовые) силы реакции. Таким образом, в первый момент
после столкновения первый шар останавливается, продолжая
вращаться с угловой скоростью со = г;0/г , а второй шар приобре¬
тает скорость первого ъ0 и движется без вращения (здесь г -
радиус шаров).
Однако трение между шарами и столом приводит к следую¬
щему. Первый шар после соударения начинает ускоряться силой
159

трения = \хт9 вперед, замедляя свое вращение, а второй тар
за счет такой же силы замедляет свое поступательное движение
увеличивая угловую скорость (рис. 175). В обоих случаях проис¬
ходит потеря энергии. Эти процессы продолжаются до тех пор,
пока не станет выполняться ..
каждого шара. После этого шары равномерно катятся без про¬
скальзывания, и потерь энергии не происходит.
Каким же образом трение влияет на движение шаров после
соударения? Рассмотрим подробнее процессы установления рав¬
номерного движения шаров. Отметим, что при решении задачи
будем использовать закон сохранения (изменения) момента
импульса для каждого шара относительно точки касания стола
Р, в которой первый шар остановится после соударения (рис.
176). В этом случае нет внешних сил, которые могли бы
изменить момент импульса наших шаров (сила трения прохо¬
дит через точку Р).
Напомним выражение для момента импульса (при плоскопа¬
раллельном движении) относительно точки Р, не совпадающей с
центром масс:
где /0 - момент инерции относительно центра масс. В общем
случае
Ь = гтъпм + /0со .
В нашем случае, при отсутствии проскальзывания,
условие отсутствия про¬
скальзывания (о = V/г для
/ 2
со0=у0/г со=г,/г
Л
^^
V тд
Рис. 175
Рис. 176
[
]
= тг • сог - тг2со
и
Учитывая сказанное, можем написать уравнения
/0со0 ֊ /со,, ту0г = /со? ,
160

где /0 = (2/5) тг2 - момент инерции шара относительно центра
инерции, / = (7/5)тг2 ֊ момент инерции шара относительно
точки касания стола, со, и - установившиеся угловые
скорости первого и второго шаров соответственно. Так как при
установившемся качении угловая скорость равна частному от
деления скорости движения центра масс на радиус шара, имеем
дополнительные уравнения
V, Vо
СО, =֊1, 0)2= —
г г
где и и2 - скорости движения центров масс первого и второго
шаров соответственно. Таким образом, исходные уравнения
приводятся к виду
2 2 7 •> V]
— тг со0 = - тг՜ — 1
5 5 г
7 2 а2
mv()r = — тг — )
откуда легко получаем скорости центров масс первого шара:
а, = (2/7)г>0 и второго шара: Vշ = (5/7)у0. Видно, что первый
шар не сможет догнать второй.
Заметим, при решении задачи нам не понадобилось обращать¬
ся к конкретному виду силы трения, поэтому результат будет
всегда одним и тем же для любого трения. В то же время, при
отсутствии трения первый шар после соударения остался бы на
месте, вращаясь с угловой скоростью со0 , а второй двигался бы
поступательно со скоростью , и эти параметры движения не
изменялись бы со временем.
Примечание. Интересно, что после столкновения двух тонких
колец эти кольца через некоторое время будут катиться с
одинаковыми скоростями, так как для колец /0 = тг2 .
Р95. При прохождении расстояния I доска приобретает
скорость ьт и сообщает роликам угловую скорость сои =ьт/г.
При этом потенциальная энергия доски уменьшается на МдЬът а ,
а кинетическая энергия каждого ролика становится равной
/со2 те1
2 4
Заметим, что конечная линейная скорость каждого ролика равна
установившейся скорости доски, а момент инерции каждого
ролика равен I = тг2/2 .
Неправильно полагать, что потерянная потенциальная энер¬
гия доски просто преобразуется в кинетическую энергию роли¬
6—1627
161

ков. Дело в том, что при любом ускорении за счет трения
возникает проскальзывание, а значит, есть потери на трение.
Пусть Л(£) - сила трения между отдельным роликом и
доской. (Необязательно предполагать, что эта сила постоянна во
времени.) Изменение момента импульса ролика /Лео в течение
малого интервала времени At равно
/А со = гЛ (£) Д£.
Эти изменения можно просуммировать по времени взаимодей¬
ствия ролика и доски и получить уравнение, содержащее конеч¬
ную угловую скорость ролика соте :
г՝£р(£)ы=1шт =%*:
С другой стороны, в течение интервала Д£ силы трения
совершают работу, равную произведению силы трения на отно¬
сительное смещение соприкасающихся поверхностей. Эта работа
выделится в виде тепла:
ДО = Рф(ит -гсо(£))Д£.
Общее количество рассеянной механической энергии будет равно
О = £ р М (»« - г(£>(։)) Д£ = гат ]Г р (г) Д£ - /X ^Д® =
_ /со2 7®* _ 1(»2т
т 2 2 '
Здесь мы использовали тот факт, что
озДсо = -д((02).
Полученный результат показывает, что выделившееся количе¬
ство теплоты равно величине кинетической энергии, приобретен¬
ной роликами. Замечательно, что результат не зависит ни от
величины силы трения, ни от ее зависимости от времени.
Запишем теперь уравнение энергетического баланса для уста¬
новившегося движения доски:
г . Ь тьт Ьтьт
МдЬьта = — •—— + 0 - 2 — —— .
У (I А (1 А
Отсюда находим конечную скорость доски:
_ \2Mgds\na
т
Р96. Пусть Р - точка на поверхности стола (рис. 177). Найдем
момент импульса шара относительно этой точки. Линия действия
162

силы трения проходит через точку
Р, значит, крутящий момент силы
трения отсутствует. Сила тяжести и
сила реакции стола компенсируют
друг друга. Таким образом, нет сил,
которые смогли бы изменить момент
импульса относительно выбранной точки. Поскольку шар снача¬
ла находился в покое, то момент импульса шара равен нулю.
Когда скатерть вытягивают из-под шара влево, он начинает
скользить и вращаться. Следуя обозначениям на рисунке, мо¬
мент импульса шара Ь можно записать виде
Ь = /ю + [г х (тб)].
Здесь / - момент инерции и т - масса шара. Первый член в
выражении соответствует вращению относительно центра масс
шара, второй связан с движением центра масс. Принимая во
внимание направления всех векторов, запишем величину момен¬
та импульса Л:
Ь = /со + тиЯ,
где Я - радиус шара. Легко видеть, что, когда шар катится без
проскальзывания, знак его момента импульса, связанного с
движением центра масс, должен совпадать со знаком угловой
скорости. С другой стороны, сумма этих двух моментов должна
быть всегда нулевой. Эти два условия могут быть выполнены
только в том случае, если к моменту окончания проскальзывания
тело остановилось. Читатель может проверить это эксперимен¬
тально.
Конечное состояние не зависит ни от величины силы трения,
ни от того, каким образом вытягивают скатерть. Она может
вытягиваться равномерно, с постоянным ускорением или не¬
сколькими рывками. Для окончательного результата важно, что
сопротивление воздуха и трение качения являются малыми. Если
это не так, то они могут изменить момент импульса относительно
точки Р (который вначале был равен нулю).
Р97. Приняв направление вращения Земли (с запада на
восток) за положительное, убеждаемся в том, что угловой
импульс движения (момент импульса) относительно оси враще¬
ния Земли увеличился бы, если бы произошла замена левосто¬
роннего движения на правостороннее.
Это можно объяснить тем, что движение транспорта в восточ¬
ном направлении привело бы к увеличению расстояния от оси
Земли (из-за ширины дороги), а значит, и к увеличению ее
163

момента импульса. И наоборот, движение на запад снизило бы
его значение. Принимая равными количества восточно-западного
и западно-восточного направлений движения транспорта и счи¬
тая момент инерции системы неизменным, получаем, что, по¬
скольку полный момент импульса системы не может измениться,
скорость вращения Земли должна уменьшиться. Это означает,
что увеличилась бы продолжительность суток. Но, вы вряд ли
обнаружили бы это'!
Заметим, что в Австралии все было бы наоборот. А вот замена
левостороннего движения на правостороннее для машин, движу¬
щихся на север или на юг, ничего не изменило бы ни для жителей
Великобритании, ни для жителей Австралии.
Р98. Пусть а1 и а2 - угловые ускорения маленького и
большого шаров, ах и а2 - линейные ускорения системы из двух
шаров и тележки, на которой находятся шары. Поскольку шары
катятся без проскальзывания, имеем
инерции большого шара с той же самой плотностью равен
Ra2 — а2֊ал и Ra2 = гщ ,
или, так как R = 2г,
Момент инерции маленького шара равен (2/5) тг2 . Момент
2
-8т
5
а
Используя систему обозначений
на рисунке 178, напишем следую¬
щие уравнения движения (посту¬
пательного и вращательного):
F-FTр = Ма2,
8тд + Л71 ֊ N = 0 ,
FTp - N2 = 8тах ,
mg - Nx= 0 , N2 = тах,
Рис. 178
164

Отсюда можно выразить силу Р:
Ускорение шаров относительно тележки определяется фор¬
мулой
Через время Ь, когда шары упадут с тележки, относительно
тележки они пройдут расстояние, равное £/2. Поскольку их
начальные скорости нулевые, это время равно
Примечание. Интересно, что этот трюк можно также выпол¬
нить с меньшим шаром в горизонтальном положении (ср = 0 ). В
этой ситуации сила трения между шарами уравновешивает силу
тяжести меньшего шара. Более того, если коэффициент трения
между шарами достаточно большой, возможна ситуация с отри¬
цательным углом ф!
Р99. Рассмотрим сначала движение шара по его первоначаль¬
ной прямолинейной траектории от точки отсчета Р. Ка этом
участке момент импульса шара горизонтален и направлен пер¬
пендикулярно его импульсу, т.е. скорости движения центра
шара.
Оказавшись иа вращающемся диске, шар будет подвержен
действию дополнительной, помимо силы тяжести и силы реакции
со стороны диска, силы трения о диск. Эта сила, лежащая в
горизонтальной плоскости (назависимо от ее конкретного на¬
правления), создает относительно точки Р вертикально направ¬
ленный момент сил, который будет изменять вертикальную
проекцию момента импульса шара, но оставит неизменным его
горизонтальную составляющую. Поэтому, когда шар покинет
диск и покатится по столу без проскальзывания, его момент
импульса будет горизонтальным и равным первоначальному. А
это означает, что направление скорости центра шара будет
совпадать с направлением скорости до попадания на диск.
Таким образом, из наших рассуждений следует, что первона¬
чальный и конечный участки траектории шара будут лежать на
параллельных прямых, по которым он будет катиться с одной и
той же скоростью. Заметим, что при прохождении диска угловая
165

■Щ
скорость шара может измениться, и тогда конечный участок его
траектории будет сдвинут относительно первоначального. Но
при удачном подборе угловой скорости вращения диска началь¬
ная и конечная траектории шара будут находиться на одной и той
же прямой.
Итак, за движение шара отвечает закон сохранения момента
импульса.
Примечание. Более громоздкое количественное рассмотре¬
ние движения шара (с использованием уравнений поступатель¬
ного и вращательного движений) показывает, что в системе
отсчета (неииерциальной), связанной с вращающимся диском,
центр шара будет равномерно двигаться по окружности, центр
которой не совпадает с центром диска. При этом угловая
скорость шара будет составлять 2/7 скорости диска. Если
диск вращается с постоянной угловой скоростью (независимо
от величины), то последний участок движения шара как бы
продолжает его первоначальный участок, т.е. лежит на той же
самой прямой.
Р100. Пусть S - площадь поперечного сечения кольца, Т -
сила натяжения в кольце. Рассмотрим малый участок кольца
длиной RAQ (рис. 179). Его масса равна pSRAQ . Этот участок
находится под действием двух сил натяжения Т, которые в сумме
обеспечивают центростремительное ускорение со2R , чтобы он
вместе с кольцом двигался по окружности с заданной угловой
скоростью со. Векторная сумма сил натяжения равна 2Т sin (А0/2).
Следовательно,
откуда получаем силу натяжения, приходящуюся на единицу
площади поперечного сечения кольца:
pSR2(02AQ = 2Т sin — - ГД0
2
- = рЯ2со2.
5
Рис. 1 /У
Относительное удлинение стер¬
жня под действием силы растя¬
жения пропорционально силе
Т
де/2
27sin~
Т
166

натяжения, деленной на площадь сечения и на модуль Юнга:
Т/Е
г - ——.
Е
Таким образом, окончательно получаем, что длина окружности
кольца увеличится на
А1 ~ „ 2тгрЯ3со2
А/ = Е • 2пЯ = —-—■— .
Р101. Пусть F0 - сила, с которой тянут за один конец
веревки, и Fm - максимальная сила, с которой можно тянуть
другой конец без возникновения проскальзывания. Выделим
мысленно маленький кусочек веревки длиной RAa, которая
стягивает центральный угол Да (рис. 180). Разность сил натяже¬
ния F + AF и F уравновешивает¬
ся силой трения покоя АРтр , ко¬
торая возникает при попытке
сдвинуть веревку относительно
цилиндра. Максимальная сила
Рис. 180
Рис. 181
трения (на грани скольжения) равна
AFTp = цМ,
где р - коэффициент трения, который требуется определить, N
- нормальная сила реакции, равная по величине сумме проекций
сил натяжения на радиус, проведенный из середины нашего
маленького кусочка веревки в центр окружности (рис. 181). Из
рисунка видно, что (поскольку F + ЛF ~ F )
N = 2F sin — * FAa ,
2
а значит,
AFTf} (а) = AF (а) = pF (а) Аа.
Переходя к бесконечно малым приращениям, получаем диффе¬
ренциальное уравнение
dF г( ч
— = ц/7 (а).
167

После разделения переменных, получаем
—- = (иДа, или с1 (1п Я - ра) = 0 .
Я
Тогда решение этого уравнения записывается в виде
Я (а) = Я0ет .
Двойное неравенство, сформулированное в задаче (ЯА/2 < Яв <
< 2ЯА) , позволяет записать уравнение
2Д(0) = Р(тг) = Д(0)е^,
откуда получаем выражение для коэффициента трения:
р = -1п2«0,22.
л
Примечание. Сила натяжения веревки увеличивается в зави¬
симости от угла а по экспоненте. Поэтому отношение сил"
натяжения на концах веревки даже после небольшого числа
оборотов может достигать нескольких порядков величины. Аль¬
пинисты используют этот факт для закрепления веревки, чтобы
уберечься от падения со скалы. Моряки применяют ту же
технику (наматывая веревку на кнехт), чтобы останавливать
большие суда голыми руками.
Р102. Дженни рассматривает однородное кольцо радиусом Я
и линейной плотностью р , вращающееся с постоянной угловой
скоростью © относительно оси, проходящей через его центр и
перпендикулярной его плоскости. Центростремительное ускоре¬
ние точек на кольце равно Ясо2 , так что единичная длина кольца
испытывает действие силы р = рЯ®2.
По аналогии, если цилиндрический со¬
суд высотой 1 м окружить газом под
давлением р, то сила, с которой газ
давит на стенку цилиндра, будет той
силой, которая требуется, чтобы обес¬
печить вращение кольца (рис. 182).
В действительности, элементы коль¬
ца сохраняются на круговой орбите не
внешним давлением, а собственным
внутренним натяжением Я кольца, величина которого определя¬
ется формулой
Я = рЯ2а>2.
Это можно доказать, ссылаясь на задачу 100 или, например,
168

исследуя сосуд с полукруглым основанием длиной 1 м, окружен¬
ный газом с давлением р (рис. 183). Сила 2Яр действует на
прямоугольник площадью 2Я и должна быть уравновешена
силой 2Р, действующей по касательной в стенке.
Теперь Дженни исследует дугу кольца, которая стягивает
центральный угол 2а (рис. 184), и смотрит, как выполняется
второй закон Ньютона. Результирующая сила, действующая на
тело массой т = 2Яра, равна 2/гзт а , а ускорение центра масс
равно
а = /гсо2 ,
где к - расстояние от центра кольца до центра масс дуги.
Согласно второму закону Ньютона, можно записать
2-Рзт а - та.
Используя предыдущие формулы, получаем
к = .
а
Для полукруга, как в первоначальной задаче Чарли, а = п/2 , и
поэтому центр масс полукольца (точка С) находится на рассто¬
янии к = 2К./тс от центра Окружности.
Для определения центр масс кругового сектора необходимо
разделить его на тонкие дуги и каждую заменить точечной
массой, помещенной в центр масс дуги. Ту же самую методику
можно принять для нахождения центра масс треугольника,
сделанного из тонких полос. Это означает, что центр масс
сектора должен находиться точно в том же самом месте, что
и центр масс симметричного треугольника высотой ктах =
= (Я$та)/а (рис. 185), т.е. на расстоянии (2/3) (Я эта)/а от
его вершины. Этим выводом Дженни заканчивает демонстра¬
цию своей экстраординарной логики.
169

Р103. Пусть Ь - общая вьь
сота стола и полная длина це¬
почки, хит- длина и масса
вертикально движущейся части
цепочки. Уравнение движения,
учитывающее изменяющуюся
массу движущейся части цепоч¬
ные. 185
ки, запишем в виде
с! (ть)
т9 - ֊~ = т
аг
(1ъ с1т
т— + V —-—
или после перегруппировки -
сIV
т — = тд - V
а£
йт
сИ
Левая часть уравнения - это произведение движущейся массы на
ускорение а, правую часть уравнения можно преобразовать и
упростить, используя очевидные соотношения йт = (т/х)с1х и
йх/(И = V. Тогда получим
Этот результат показывает, что ускорение цепочки меньше д.
Второй член справа можно еще упростить, так как в случае
прямолинейного движения с постоянным ускорением а.и нулевой
начальной скоростью д2/х = 2 а . Это означает, что если в данной
задаче ускорение цепочки постоянно, то оно удовлетворяет
уравнению
откуда следует, что а ֊ д/3. Мы угадали решение, но оно
единственное!
Итак, первое звено цепочки упадет на стол через время
Когда нижний конец цепочки достигает земли, вся цепочка
станет вертикальной, и ее скорость будет равна
С этого момента цепочка свободно падает. Ее последнее звено,
имея начальную скорость v^, падает с ускорением д и проходит
170
а-д-2а,

расстояние Ь за время £2, которое можно найти из уравнения
Отсюда получаем
I = + &
12 2
*2 = = к = 0,26 с.
]/Зд 3
Так что заключительное звено цепочки достигает пола за время
4
*1 + *2 = - ^ = 1,04 с
О
после начала движения цепочки.
Примечания, а) Попытка применить закон сохранения энер¬
гии ведет к ложным результатам. Например, записав уравнение
_ тдЬ
где Ь/2 ~ уменьшение высоты центра масс цепочки, а затем
подставив в него ^ = д2Ьд/Ъ , придем к противоречивому
результату:
тдЬ _ то2 _ т \2Ьд _ тдЬ
__ _ ___ _ _ ^—֊ _ _֊_
Оказывается, третья часть энергии исчезла, рассеялась из-за
неупругих столкновений, появляющихся, когда падающая часть
цепочки резко приводит в движение последующие звенья.
б) Задачу можно также решить другим способом. Пусть М -
полная масса цепочки. Когда висящая часть цепочки массой
т = (М/Ь)х приводит в движение следующую часть, масса
которой (М/Ь)Ах = (М/Ь)иА1;, она ускоряет ее от нулевой
скорости до скорости V за время Д£. Такое ускорение нуждается
в силе
{(М/Ь)иМ)и _ Мь2
~М " I
Соответствующая сила реакции замедляет висящую часть цепоч¬
ки, так что мы можем написать
Ми2
та = тд — .
Подставляя сюда т = (М/Ь) х , мы получаем уже известное
уравнение.
171

в) Предположение о том, что цепочка состоит из п звеньев с
расстоянием между ними £ = Ь п , также приводит к правильно¬
му ответу в пределе п ■—><=<>.
Р104. Мы покажем, что цепь (гибкая веревка), движущаяся
с постоянной скоростью по замкнутой кривой произвольной
формы, продолжает перемещаться
таким же образом, даже если убрать
сдерясивающие предметы (напри¬
мер, шкивы, цилиндры и т.д.), при¬
дающие ей форму.
Рассмотрим цепь, движущуюся
устойчиво по некоторой замкнутой
пространственной кривой со скоро¬
стью V (рис. 186). Сила, растягива¬
ющая цепь, должна иметь одну и ту
же величину Р всюду, поскольку
тангенциальное ускорение звеньев՛
цепи равно нулю. Пусть р - масса единицы длины цепи. Если
радиус кривизны цепи в некоторой точке равен К (Я может
изменяться в зависимости от выбранного места), то масса кусочка
цепи длиной ЯАа равна Ат - рЯАа, в то время как его
центростремительное ускорение равно V2/Я. Можем записать
уравнение движения для этого участка цепи (рис. 187):
2
рЯАа — = РЛа ,
откуда получаем
Р = pv2 .
Заметим, что в этом выражении нет радиуса кривизны Я, т.е.
сила натяжения не зависит от радиуса кривизны. Таким образом,
результирующая касательных сил является силой, которая зас¬
тавляет цепь изгибаться, что она и делает в заданном месте. Если
Рис. 186
РДа

цепь прямая, то результирующая сила, действующая на ее малую
часть, равна нулю. Чем сильнее изогнута цепь, тем больше
результирующая сила. Направление этой силы такое, как необ¬
ходимо.
Это означает, что цепь падает, сохраняя свою первоначаль¬
ную форму и скорость. Именно так и предполагал Фрэнк.
Р105. Как показано в решении предыдущей задачи, гибкая
цепь (или веревка) с массой р на единицу длины, перемещаю¬
щаяся со скоростью V, натянута с силой
Р = ри2,
если она не контактирует с каким-либо другим
телом. Там же было отмечено, что этот резуль¬
тат не зависит от радиуса И кривизны образо¬
ванной дуги. Это также применимо к цепям или
веревкам, перемещающимся по прямой линии,
когда Р можно формально принять бесконечно
большим. Цепь становится изолированной от
шкива, если в результате ее ускоряющегося
движения выполняется условие Р = ра2 .
Пусть х - смещение цепи, а - ускорение
правой части цепи (рис. 188). Тогда уравнения движения для
каждой части цепи запишем в виде
\ + = р(| + *
Скорость цепи для любого х можно определить из закона
сохранения энергии. Уменьшение потенциальной энергии цепи
относительно первоначального состояния (для которого принята
незначительная скорость) то же самое, как если бы часть цепи
длиной х была опущена на .г. Отсюда получаем
2 оЬг?
Рх 9 = ^г~ •
Исключив Р и а из вышеупомянутых уравнений, найдем, что
смещение х и скорость V в момент, когда цепь оставляет шкив,
равны
х = —= 0,351 и ъ = ^֊.
Таким образом, цепь отделяется от шкива, когда 15% ее длины
173

все еще перемещается вверх, а ее скорость меньше, чем получи¬
лось бы, подставляя х = Ь/2 в уравнение баланса энергии. Это
ложное значение было бы равно /2 ~ 0,71 ^[Ьд .
Примечание. Последующее движение цепи также интересно.
Петля, однажды отделенная от шкива, начинает перемещаться
вверх с увеличивающейся скоростью. Скорость этой части цепи
с уменьшающейся массой, в принципе, стремится к бесконечно¬
сти. В действительности конечный размер звеньев цепи и сопро¬
тивление воздуха налагают верхний предел на скорость. Кинети¬
ческая энергия части цепи, перемещающейся вверх, остается
конечной, несмотря на ее быстро увеличивающуюся скорость,
потому что уменьшение массы соответствующей части цепи более
быстрое, чем увеличение скорости.
То лее самое явление может наблюдаться, например, когда
щелкают кнутом. Конец кнута перемещается с постоянно увели¬
чивающейся скоростью, и когда она достигает скорости звука,
возникает резкий щелчок.
Р106. а) Исследуем движение петли в системе отсчета,
которая перемещается с петлей со скоростью с. В этой системе
участки круглой петли радиусом Я равномерно вращаются.
Часть веревки, которая стягивает центральный угол Да и
обладает массой рЯДа , имеет центростремительное ускорение
с2 Я , которое обеспечивается силой натяжения веревки (см.
решение задачи 105). Второй закон Ньютона дает
с2
ЯАа = рЯДа— .
Таким образом, «петля-волна» перемещается со скоростью
с = у]Я/р , которая совпадает со скоростью, с которой мелкие
поперечные волны распространялись бы по той же самой ве¬
ревке.
б) Угловая скорость со катящейся петли радиусом Я равна
со = с/Я , а петля имеет массу т = 2лЯр . Энергия, которую несет
петля, можно записать в виде
Е = Епосг + Ен?т = 1 (2лЛр) (с2 + Я V),
или
Е (со) = 2лЯс ֊ - К —
со со
где К = 2лЕс ~ константа, характеризующая веревку и натяже¬
ние в ней. Конечно, может быть создано п петель одновременно.
174

Тогда их полная энергия будет равна
£„(©) = пК- , п = 0, 1, 2, 3, ...
со
Импульс петли (петель) можно рассчитать тем же способом:
рп (со) = 2прЯпс = пК — , 72 = 0,1,2,3,...
ссо
Аналогично, момент импульса будет равен
Ьп (со) = ±2прК2пс = ±пК —у , ?2 = 0, 1, 2, 3, ...
СО'
В этой формуле два знака соответствуют петлям, перемещаю¬
щимся над веревкой и под ней.
Заметим, что разрешены круговые «волнения» только от¬
дельных частот - энергия, импульс и момент импульса могут
принимать только дискретные значения, кратные «основному
кванту». Следующие отношения определяют связь между этими
(зависимыми от частоты) «квантами»:
Е (со) = ср (со) = со! (со).
Нетрудно видеть, что те же самые соотношения справедливы для
фотонов:
£ф = йсо, /?ф = —, 1ф = ±й .
Естественно, эту формальную аналогию не нужно принимать
слишком серьезно, например думая о фотоне как об эквиваленте
петли. Однако подобие можно использовать, чтобы показать, что
даже в классической физике имеются объекты более сложные,
чем точечная масса, которые являются легкими для понимания,
но которые все еще могут быть возбуждены до многих дискрет¬
ных значений энергий, импульса и момента импульса.
Р107. Объем песка массой Ат = 50 кг за время Д£ = 1 с
достигает скорости V = 1 м/с, т.е. изменение его горизонтально¬
го импульса равно
Ар — ьАт = 50 кг • м с .
Следовательно, сила, ускоряющая песок, равна
Е = ^ = ^ = 50Н.
Д£ At
Тогда работа, произведенная двигателем в единицу времени, т.е.
его выходная мощность, составляет 50 Вт.
175

Когда песок падает на ленточный конвейер, он теряет свой
вертикальный импульс. (Он ударяет о конвейер с силой, боль¬
шей его веса). Песок на конвейере замедляется по вертикали и
затем ускоряется по горизонтали. Кинетическая энергия песка за
Д£ = 1 с увеличивается на Ате2 2 = 25 Дж . Это означает, что
половина мощности двигателя (25 Вт) преобразуется в кинети¬
ческую энергию песка, остальное идет на работу против сил
трения и в конце концов превращается, в тепло.
Примечание. Средняя скорость движения песка во время
ускорения равна ь/2. Поэтому мощность потерь на трение равна
Яе/2 = 25 Вт. Конвейер испытывает силу -И, мощность которой
равна = -50 Вт. Таким образом, чтобы ускорить песок,
используется ровно половина мощности двигателя.
Р108. а) Сначала мы определяем скорость рулона как фун¬
кцию расстояния, которое он прошел. Масса перемещающейся
части рулона после прохождения расстояния х равна
т (.г) = М (1 ֊ х/ Ь). Его скорость V (*) можно определить из
закона сохранения энергии:
\2
V
Мь1
1
МЯ21
(ч)2.
те2
1 тг2
2
2
2
{я)
2
2 2
где МЯ2/2 - момент инерции рулона, в который был скатан
шланг массой М и радиусом Я. Изменением потенциальной
энергии и небольшой вертикальной скоростью, приобретенной в
результате уменьшения радиуса рулона, пренебрегаем. Исполь¬
зуя зависимость массы движущейся части рулона от расстояния
х, найдем скорость ь:
е{х) =
ф֊х/£'
С увеличением х скорость также увеличивается, т.е. рулон
ускоряется по мере того как разворачивается.
Полное время, требуемое для разворачивания рулона, можно
получить, интегрируя величин}', обратную функции V (я) = (З-х/сИ:
Т 7' йх 1 г \ ~"х . Ь г л , 2 Ь
т = \(П- Г֊ = — [ /1_\у[Г~[1йи = ±—.
I Ы*) р/ I щ{ 3О0
Так как рулон ускоряется, время, требуемое для его разворачи¬
вания, очевидно, меньше, чем если бы рулон разворачивался с
постоянной скоростью.
176

6) Систему, состоящую из рулона уменьшающейся массы,
движущегося с увеличивающейся скоростью, и неподвижной
горизонтальной части увеличивающейся длины, нельзя, очевид¬
но, рассматривать как точечную массу. Поэтому основной закон
динамики нельзя применять к ней в простой форме Р = та, а надо
использовать его более общую форму:
где /?£ ~ импульс системы в целом.
Полный импульс перемещающегося мотка (и целиком систе¬
мы) равен
Ясно, что при увеличении х импульс уменьшается. Это указывает
на тот факт, что масса движущейся части уменьшается быстрее,
чем увеличивается ее скорость. Поэтому результирующая сила
Г՜ (*), действующая на систему, противоположна направлению
движения и равна
Р109. Поле тяготения внутри тонкой сферической оболочки
с однородно распределенной массой равно нулю. Вне этой
оболочки поле такое, как будто масса оболочки сконцентрирова¬
на в ее центре. На глубине 100 км от поверхности Земли поле
тяготения определяется двумя факторами. С одной стороны,
масса оставшейся шаровой части Земли меньшего радиуса дол¬
жна уменьшить гравитационное ускорение. С другой стороны,
центр Земли ближе, поэтому есть тенденция к увеличению д.
Какой эффект является более сильным?
Кора толщиной 100 км соответствует 4,6 процента от полно¬
го объема Земли (радиус Земли 6400 км), но ее масса состав¬
ляет только 2,5 процента от полной массы Земли. Гравитаци¬
онное ускорение можно рассчитать как д = СМ/г2 , где М -
масса шара радиусом г. На глубине 100 км эффективная масса
Земли (без ее коры) равна М = 0,975М3, а радиус равен г =
= (6300/6400) г3 = 0,984г3 . Подставляя эти данные в выраже¬
ние для д, находим, что на глубине 100 км гравитационное
ускорение на 0,7 процента больше, чем на поверхности Земли!
р{х) = m(x)v(x) = М
177

Это и понятно - кора имеет меньшую плотность, чем ядро
Земли.
Можно показать, что д увеличивается при приближении к
центру, если плотность коры составляет не больше чем две трети
средней плотности Земли.
РИО. Будем считать, что испытательное отверстие имеет
незначительный объем по сравнению с объемом целого астерои¬
да. Пусть р - плотность астероида, а 7? - его радиус. Гравита¬
ционное ускорение на расстоянии г от центра астероида то же
самое, как на поверхности шара радиусом՝г:
Таким образом, гравитационное ускорение прямо пропорцио¬
нально расстоянию от центра астероида и всегда направлено к
центру. Это означает, что первый зеленый человечек приблизил¬
ся к центру астероида, совершая гармонические колебания с
амплитудой Я, и после первой четверти колебания произошло
несчастье. Коэффициент при г в вышеупомянутом выражении
соответствует квадрату угловой частоты со , т.е. со = 2Л/ртсО/3 .
Поэтому продолжительность падения была
Скорость гл, , с которой человечек столкнулся с основанием
отверстия, можно найти как произведение амплитуды на угло¬
вую частоту:
Ко времени второй аварии зеленые человечки уже выкопали
восьмую часть материала в астероиде. Необходимо определить
поле тяготения в сферической полости, простирающейся от
поверхности планеты к ее центру. Это можно сделать, хитроумно
используя принцип суперпозиции (наложения). Вообразите, что
полость заполнена смесью нормального титана и титана отрица¬
тельной плотности. В сумме эти два титана образуют пустое
место, что нам и нужно. Но теперь мы можем поле тяготения в
полости заменить суммой гравитационных полей сплошного
шара из титана и шарика из титана с отрицательной плотностью.
Схематически это показано на рисунке 189. Вектор г направлен
из центра астероида к произвольной точке Р в полости, вектор с
178

То, что конечные скорости обоих человечков оказались оди¬
наковыми, можно пояснить с точки зрения закона сохранения
механической энергии. Действительно, разность кинетических
энергий человечка в начале и в конце падения должна быть
равна изменению его полной потенциальной энергии. Но это
изменение для обоих человечков одно и то же, поскольку
второй человечек падает в полости с отрицательной плотнос¬
тью между точками равного гравитационного потенциала, а
изменение потенциалов поля сплошного титанового шара для
обоих человечков одно и то же.
Pill. Вообразим, что полушарие разделено на множество
концентрических полусферических оболочек одинаковой толщи¬
ны (рис. 191). Какая сила действует
на зонд единичной массы, находя¬
щийся в центре сферы, со стороны
этих оболочек? Так как масса оболоч¬
ки прямо пропорциональна квадрату
ее радиуса, а сила, действующая на
зонд со стороны оболочки, обратно
пропорциональна квадрату ее радиу¬
са, то гравитационные ускорения в
центре сферы одни и те же для всех полусферических оболочек.
Если имеется п оболочек, то масса наиболее удаленной
оболочки равна 2nR2 (R/n) р , где R - радиус астероида, р - его
плотность. Полное поле тяготения, создаваемое всем полушари¬
ем, в п раз больше, чем от одной оболочки. Будем считать, что
масса всех оболочек полушария сосредоточена в его наиболее
удаленной (поверхностной) оболочке с массой, равной 2%R'Jp .
Масса этой вспомогательной оболочки оказывается в три раза
больше фактической массы полушария. Сила, которая действует
на зонд со стороны этой полусферической оболочки массой М,
такая же, как и сила, с которой наш зонд единичной массы
действует на оболочку. Значит, на единицу площади поверхности
оболочки будет действовать сила
M/(2nR2) Gp
Р R2 " R '
Чтобы просуммировать эту сил}'՛ по всей оболочке, можно
рассмотреть аналогичную ситуацию нахождения силы, создава¬
емой жидкостью иод давлением р на подобную полусферическую
оболочку (рис. 192). Так как результирующая сила давления
жидкости на полное полушарие была бы нулевой, сила, действу-
180

Рис. 192
Рис. 193
ющая на его полусферическую поверхность, будет той же самой
по величине, как и сила, действующая на его плоскую поверх¬
ность (рис. 193). Таким образом,
Исходное гравитационное ускорение на поверхности астероида
было
Поэтому рассчитанное нами ускорение равно
Заметим, что, зная плотность титана, можно определить
первоначальный радиус, астероида: К ~ 78 км .
Р112. Мы могли бы вычислить работу А, необходимую для
того, чтобы раздвинуть две половины астероида ка расстояние
й - 1 м при силе притяжения Я:
Но каким образом это можно сделать? Конечно, не непосред¬
ственно. Нужно найти какой-то другой метод.
Гравитационная потенциальная энергия системы увеличива¬
ется, когда полушария удаляются друг от друга. Искомая работа
А совпадает с этим увеличением.
Увеличение энергии можно рассчитать, определив работу,
проделанную небольшими зелеными человечками по переносу
металла астероида из объема диска радиусом Я к толщиной (I к
поверхности астероида. Будем считать, что извлеченный металл
выносился к поверхности с помощью устройств с малым трением
и затем распределялся равномерно по поверхности астероида.
Если д - гравитационное ускорение на поверхности астероида
массой М, то гравитационное ускорение на расстоянии х от
центра равно д(х) = дх/Я. Плотность астероида равна
р = 1. Рассмотрим кольцо объемом АV = 6. ■ 2кхАх и
д - рпЯ2 = СЗрпЯ .
181

Ах
массой Ат = рДИ , которое первона¬
чально располагалось между радиуса¬
ми х и х + Ах (рис.194). Чтобы ме¬
талл, находящийся внутри этого коль¬
ца, поднять на поверхность астероида,
нужно совершить некоторую работу.
Найдем ее.
Если ускорение в точке х равно
дх/Я, то гравитационный потенциал в
этой точке (по сравнению с потенциа¬
лом в центре астероида) равен
дх2/(2Я). На поверхности астероида
потенциал гравитационного поля равен
дЯ/2. Поэтому изменение потенциальной энергии нашего коль¬
ца, поднятого на поверхность, равное произведенной работе,
будет равно
= Шд (я2 - X2) = змдд . 2х
2Я 4 я'1 1 ՛
с/
Рис. 194
АЛ = Ат
дК
2
дх_
2 Я
Полная работа равна сумхче работ при извлечении титана с
различных глубин:
л = Хл^ = ~^Х(*2֊*2).^.
В пределе при Ах ֊> 0 сумма становится равной Ял/4 . Поэтому
окончательно
А = — Мдё.
16 У
Итак, «мифический гигант» при разведении полушарий на
3
расстояние с! должен совершить работу А = — Мдс1, а сила,
3
требуемая для этого, составляет Я = —Мд. Это и есть сила
16
притяжения между полушариями, которую должны выдержать
опоры.
Зная радиус астероида и плотность титана, эту силу можно
определить численно:

Чтобы почувствовать порядок величины такой силы, вычислим
среднее давление, оказываемое этой силой: р = -рДтс.£2) =
= 1,4 • 105 Па - это в полтора раза больше атмосферного давле¬
ния, действующего на Земле. На Земле эта сила соответствует
весу 14 тонн вещества; такой груз должны нести достаточно
сильные опоры.
Р113. Напряженность электрического поля Е вблизи поверх¬
ности заряженной сферы, целой или состоящей из двух, распо¬
ложенных близко друг к другу частей
(рис. 195), равна
4ле0 Е2
Плотность электрического заряда на
поверхности составляет
4лЯ2
Заряд АО = оАА , находящийся
на малом участке поверхности А5 ,
испытывает на себе со стороны электрического поля
равную
АЕ = ~ ЕАО.
силу,
Множитель «1/2» присутствует потому, что напряженность
электрического поля в этом месте равна Е/2. Действительно,
поскольку поля внутри сферы нет, а снаружи напряженность
равна Е, напряженность Е/2 создает сам выделенный малый
участок поверхности (по принципу суперпозиции), но его дей¬
ствие на себя мы должны исключить.
Сила, действующая на единицу площади заряженной поверх¬
ности, равна тогда
АЕ _ О2
А5 "
= Р -
32л2£0Я4
Искомую силу можно сравнить с силой, с которой жидкость под
давлением р расталкивала бы изнутри две части сферы. Посколь¬
ку эта сила есть результат воздействия давления р на площадку
л - /г2), то
о2 ^0'/֊/
32п2£0К/‘
к(Е2֊/г2) =
32л£0Я'
183

я
Это и есть сила, которая необходима для
удержания двух частей сферы вместе.
Р114. В системе обозначений на ри¬
сунке 196 условие равновесия для пер¬
вого шара будет иметь вид
тпд _ I
Я х ’
где Я = ЬуО/х2 - кулоновская сила,
действующая на первый шар со сторо¬
ны второго, х - расстояние между ша¬
рами, несущими заряды ?ир.
Ясно, что треугольники ЛЕЮ и САК
подобны, следовательно,
х/2 _ к_
I х
Теперь мы можем вычислить расстояние х между зарядами и
энергию \Уэл электростатического взаимодействия зарядов:
кдО
х =
1*/„ = М2 = 2 тдь
х
2тдк ’
Совершенная работа равна сумме изменений электростатической
и гравитационной потенциальной энергий:
V/ = 2тдк + тдк = 3 тдк.
Вероятно, это удивительно, что работа не зависит ни от величин
зарядов, ни от длины веревки.
Р115. Пусть водород под давлением р содержится в тонком
сферическом контейнере (рис. 197). Радиус контейнера Я, тол¬
щина стенок <7, плотность материала стенки р и предел его
прочности а .
Сначала мы вычислим максималь¬
ное давление, которое может выдер¬
жать контейнер, чтобы не разорвать¬
ся. В главном сечении части контейне¬
ра
ркЯ
ние незначительно по сравнению с р).
Эта сила не должна превысить произ¬
ведение площади поверхности кольца
2%Яс1 на предел прочности с :
Рис. 197 рпЯ2 < 2паЯ(1. (1)
подвержены разрывающей силе
2 (внешнее атмосферное давле-

Если газ выпустить в большой воздушный шар, то его
давление уменьшится до внешнего атмосферного давления р0 .
Поэтому конечный объем газа станет
у = 4тс/?3 Р
3 р0 '
Подъемная сила этого шара, конечно, не может быть больше чем
^?Рвозд (где рв03д - плотность воздуха), поскольку силы
тяжести воздушного шара и водорода должны быть вычтены из
выталкивающей силы. Сила тяжести контейнера равна АпЯ2рдс1.
Разумеется, она не может быть больше чем сила, способная
поднять его:
/ г>2 ./ 4л:-К3 Р
4тсЯАрд<1 < -֊—-?֊ др803д . (2)
р Ро
Неравенства (1) и (2) дают такое соотношение между свой¬
ствами материала контейнера и давления газа в нем:
2>-3&-. (з)
Р 2Рвозд
Интересно, что ни радиус, ни толщина стенок контейнера не
вошли в это соотношение! (Контейнер с более толстыми стенками
может выдержать более высокое давление, но имеет больший
вес.) Ни в одной таблице физических величин мы не смогли
найти материал, который соответствовал бы полученным требо¬
ваниям. Все материалы, известные на сегодня, недостаточно
прочны (относительно их плотностей).
16. Гравитационное ускорение д на поверхности сферичес¬
кой Земли радиусом Я, массой М и плотностью р можно
выразить так:
д = СМ=С^. = ^СЯр.
Я2 ЗЯ2 3
Чтобы решить задачу, мы должны найти величину гравитацион¬
ного ускорения на поверхности очень большой пластины толщи¬
ной Н и плотностью р в точке, удаленной от ее краев. Исполь¬
зуем аналогию между законами, описывающими электростати¬
ческие и гравитационные взаимодействия. Действительно, легко
увидеть аналогию между массой т (гравитационный заряд) и
электрическим зарядом <?, гравитационной постоянной в и
коэффициентом 1/(4тсе0), гравитационным ускорением д = Я/т
и напряженностью электрического поля Е = Е/д. В обоих
случаях Е - сила, испытываемая «пробным зарядом». Опреде¬
185

А /
/
г!
5
՝Г~~1 ^
лим напряженность электрического поля
вне бесконечно большой пластины, не¬
сущей равномерно распределенный за-
Я ряд, затем заменим аналогичные вели¬
чины, чтобы получить гравитационное
ускорение.
Напряженность электростатическо-
Рис.198 ~ го поля можно рассчитать, применив
теорему Гаусса к небольшой выделен¬
ной области площадью 5 (рис. 198):
Ф = — 2<7,
где Ф= 25£՜ - поток вектора электрического поля. Пусть рд -
плотность электрического заряда, тогда полный заряд, окружен¬
ный замкнутой поверхностью, есть 22/ = pqSH . Поэтому
25Я = — р„5Я ,
£о
откуда получаем выражение для напряженности Е электрическо¬
го поля:
Е =
1 Р*Я
е0 2
Используя соответствующие аналогии, найдем гравитационное
ускорение: д - 2тгрОЯ . По условию задачи, оно должно быть
равно гравитационному ускорению, измеренному на поверхнос¬
ти Земли:
4тс
֊—СЯр = дсф = дпл = 2тгр вЯ .
С
Отсюда можно выразить толщину Я
плоской Земли:
3
2 - 6370 км
= 4250 км
Ах
Рис. 199
Р117. Выделим на стержне очень
маленький участок КН длиной Ах,
который виден из точки С под углом
Да (рис. 199). Из подобия треугольни¬
ков ЯНС и СКН можно записать сле¬
дующие равенства:
2
Ах = ОН - = г Да - = — Да.
/г /г /г
186

Так как на отрезке КН находится заряд др = о Ах , где о -
заряд, приходящийся на единицу длины, то величина напряжен¬
ности электрического поля от этого заряда определяется выраже¬
нием
1 - дд 1а
ЛЕ =
Да
4л£0 г 4тсг0 /г
Эта величина непосредственно не зависит от угла а , а зависит
только от угла Да , под которым
виден малый отрезок Ах из точки
С. Таким образом, векторы на¬
пряженности электрического поля
от малых отрезков заряженного
стержня, расположенных симмет¬
рично относительно биссектрисы
угла С, имеют ту же самую вели¬
чину, и их результирующая на¬
правлена вдоль биссектрисы (рис.
200).
Ясно, что для любой заданной
точки С найдется такое значение а , при котором ЕАСВ = 2а,
и тогда, суммируя результаты для согласованных пар маленьких
отрезков стержня, получаем результат для всего стержня в
целом.
Р118. Используя результат предыдущей задачи, можно ска¬
зать, что направление электрического поля в точке плоскости на
расстоянии А от конца бесконечно длинного стержня составляет
угол 45° со стержнем.
Величину напряженности Е электрического поля можно
найти, используя следующую «уловку». Представим себе, что
два очень длинных равномерно заряженных стержня соединены
вплотную. Результирующая напряженность поля будет равна
векторной сумме напряженностей по- •
лей от двух половин стержня (рис.201).
Направление результирующей напря¬
женности, очевидно, перпендикулярно
стержню (ввиду симметрии), а ее вели¬
чина в 72 раз больше напряженности
поля Е от одного стержня.
Поле бесконечного заряженного
стержня можно найти с помощью зако¬
на Гаусса. Окружим отрезок бесконеч- а
но длинного стержня длиной / вообра- Рис. 201
е4
/1
N
45°?\
/\45°
/г
187

жаемым цилиндром радиусом հ
(рис.202). Внутри цилиндра нахо֊
дится заряд Չ = Խ, где а - заряд,
приходящийся на единицу длины.
Тогда поток вектора напряженности
электрического поля Ф через повер¬
хность цилиндра будет равен
Ф = у/2 Е ■ 2 гМ .
£о Ф = О-
г _ ^ °
47С£0 к '
Р119. а) Когда угол 20 достигает 2 тс, точка Р оказывается-
между проводами, причем бесконечно близко к ним, так что обе
половины токопроводящего провода создают очень большие
магнитные поля в точке Р в одном и том же направлении. Таким
образом, в этом случае величина суммарного магнитного поля в
вершине угла приближается к бесконечности. Так как (©/2)
также приближается к бесконечности, когда Э приближается к
тс, то формула Ампера может быть правильной. Выражение,
предложенное Био и Саваром, должно быть неправильным, так
как оно дает конечное значение для В. Фактически, результат
Ампера был позже включен в электромагнитную теорию Макс¬
велла и теперь является общепринятым в физике.
б) При 2 9 = тс У-образный провод становится прямым беско¬
нечным проводом. Для этого случая, как известно, В = [х01/(2к^ .
Так как (в/2) = (71/4) = 1, коэффициент пропорциональнос¬
ти в формуле Ампера равен р0//(2л:с/).
Био и Савар выбрали свою формулу таким образом, что она
согласуется с уже общепринятым выражением для магнитного
поля для прямого бесконечного провода с током. Поэтому в
качестве коэффициента пропорциональности у них был множи¬
тель М/И-
Примечание. В области 9 < л/2 разность между этими двумя
предсказаниями относительно мала. Отношение предсказанных
величин индукции магнитного поля будет равно 20/(тс (9/2)) .
Оно имеет самое большое значение 4/тс, когда 0 —> 0 .
Р120. а) Если индукцию магнитного поля в точке Р обозна¬
л/тЁ
„0=33*
V У I
Рис. 202
Согласно закону Гаусса,
Отсюда получаем
188

*—\р
чить Вх, то симметрично расположенная вторая катушка (как
показано на рисунке 203) также создаст магнитное поле индук¬
цией Б) . Так как величина результирующего поля равна В0 ,
получается, что В։ = В0 2 .
£։
ссссоссссссххрссосссссоссссо
Рис. 203 Рис. 204
б) Приведенные рассуждения показывают, что горизонталь¬
ная составляющая вектора индукции магнитного поля В- в точке
Р равна В0/2 ; это верно для любой точки Р, расстояние которой
от оси меньше Я (рис.204). Поэтому полный магнитный поток,
пронизывающий торец солено¬
ида, равен пЯ2(В0/2). Это -
ровно половина потока магнит¬
ного поля внутри соленоида. А
что случится с другой полови¬
ной?
в) Качественный рисунок
картины линий магнитного
поля можно видеть на рисунке
205. Линия поля, пересекаю¬
щая самый крайний виток со- Лис. 205
леноида (точка А), уходит перпендикулярно соленоиду. Одна
половина линий индукции идет налево от соленоида, вторая
половина линий выходит из катушки между витками. Такие
«выходящие» линии магнитного поля наблюдаются вплоть до
глубины Я/72 .
“Р121. цели мы представши, что положительные заряды на
одной из пластин изменены ка отрицательные той же самой
величины, то кулоновские силы останутся теми же но величине,
но их направление изменится. Вместо отталкивания мы получим
притяжение между пластинами. Ко это имеет место для конден¬
саторов с плоскопараллельными пластинами.
Энергия, запасенная в таком конденсаторе с расстоянием .г
между пластинами, равна
V/ =
Я1
2 с
189

где С - емкость конденсатора, определяемая по формуле
с = 1о£
Следовательно,
ТУ =
02х
2£п5 ‘
'О
Сила взаимодействия пластин равна производной от энергии
конденсатора по координате х, т.е. П = с1У//с1х. Таким образом,
сила, требуемая для удержания пластин площадью 5 вместе,
равна
2£п5'
Р122. Пока пары пластин АВ и СВ находятся отдельно друг
от друга, напряжение на конденсаторе АВ равно IIлв =
= 1 нКл/20 пФ = 50 В . Напряжение на конденсаторе СО равно
2/5 от напряжения VАВ (так как расстояние между пластинами
СО меньше расстояния между пластинами АВ в 2/5 раза), т.е.
С со = 20 В . Напряженности электрического поля внутри обеих
пар пластин одинаковы.
При внесении пластин СО внутрь пластин АВ заряды на
пластинах измениться не могут.' Напряженность электрического
поля внутри конденсатора СО увеличится в два раза за счет поля
конденсатора АВ. Значит, напряжение между пластинами СП
увеличится в два раза и станет равным 40 В.
В зазоре между пластинами АС и
О В (рис. 206) напряженность элект¬
рического поля останется прежней.
Поэтому независимо от х суммарное
напряжение в зазоре будет равно
30 В.
Итого, разность потенциалов меж¬
ду пластинами АВ будет равна
А
С
3-х
О
В
Рис. 206
40 В + 30 В = 70 В.
Р123. Мысленно распределим заряд Q с равномерной плот¬
ностью заряда о = 0 5 по плоскости, параллельной обкладкам
конденсатора в том месте, куда был помещен точечный заряд О
(рис.207). При этом никаких изменений во внешних цепях не
произойдет. Заменим эту мысленную плоскость реальной тонкой
пластиной. Тогда мы можем заметить, что весь заряд О разделил¬
ся на два заряда: Ох на нижней стороне пластины и О ~Ох на
190

Рис. 207
В
О
А
В
а = 0/5
А
В
А
верхней стороне пластины. Раз¬
делим пластину на две тончай¬
шие пластины с находящимися
на них зарядами и просто соеди¬
ним их проводом. Мы получим
схему из двух параллельно со¬
единенных конденсаторов, кото¬
рые заряжены суммарным заря¬
дом О (рис.208). Теперь, так как
напряжения на конденсаторах
одинаковы, заряды на них рас¬
пределятся пропорционально их
о-о*
1 Ох
0,
X
— (7 х
11 Л
1 1 в
Т
Рис. 208
емкостям, т.е. обратно пропорционально расстояниям между
обкладками.
Поскольку полный заряд на пластинах равен О, соответству¬
ющие заряды на пластинах будут равны
0Л-0~»0е = ֊0֊а-
Р124. На достаточно большом удалении от конденсатора
электрическое поле определяется полным электрическим за¬
рядом системы. Электрическое поле вне конденсатора равно
нулю, поэтому полный электрический заряд (сумма зарядов на
пластинах) должен быть также нулевым. Это означает, что
01 = -о2 = О •
Поведение электрического поля электрически нейтральной
системы определено ее полным электрическим дипольным мо¬
ментом. В нашем случае система представляет собой плоский
конденсатор и электрический диполь внутри него. Взяв состав¬
ляющую суммарного диполыюго момента на нормаль к пласти¬
нам, получим
р- 0(1 = О,
откуда находим заряды на пластинах:
*֊!■
191

Таким образом, заряды на пластинах не зависят от положения
диполя внутри конденсатора.
Примечания, а) Тот же самый метод можно применить и в
задаче 123. Соответствующие уравнения будут иметь вид
О а + О в + О = 0 >
ОлХ-Ов^-х) = °<
откуда получим
Qa = ~Q
d - х
Qs=-Q֊d.
б) Наоборот, мы можем использовать результат предыдущей
задачи и, помещая в конденсатор диполь, т.е. два заряда
противоположных знаков, применить принцип суперпозиции.
Это - простой способ найти решение общей задачи, в которой
дипольный момент не обязательно перпендикулярен пластинам.
Р125. Рисунок 209 иллюстрирует прохождение луча света
через последовательные плоскопараллельные пластины с раз-
личными показателями преломления.
Согласно закону преломления
(закону Снеллиуса),
sina2 _ гц
sin ctj п2
sin a3 _ п2
sin a2 n3
Легко заметить, что произведение
синуса угла падения на абсолютное
значение показателя преломления
пластинки, в которой находится этот луч, есть величина посто¬
янная при всех переходах через границу сред, т.е.
71; sin а,- = const
вдоль всей траектории луча света.
Это справедливо и для среды,
показатель преломления которой не¬
прерывно изменяется в одном на¬
правлении, так как ее можно пред¬
ставить в виде суммы тонких плоско-
параллельных пластин. Поместим
начало системы координат в точке,
где луч света входит в среду (рис.
192

210). В этом случае луч падает на первую пластину в точке у =
0 под углом 90°. Тогда показатель преломления п0 этой пластины
дает вышеупомянутую константу:
п [у) sin а = п0 .
Свет распространяется по дуге окружности радиусом R.
Исследует его связь с координатой у. Из рисунка видно, что
щ = тг (у)sin а = п(у)~ у .
Отсюда следует, что показатель преломления должен зависеть от
у так:
R
п (у) =
°R֊y
Материал с самым большим известным показателем прелом¬
ления - это алмаз, его показатель преломления не превышает
значения 72макс = 2,5 . Именно этот предел устанавливает макси¬
мальный угловой размер дуги, по которой может пройти луч
света. Действительно, если показатель преломления изменяется
от щ = 1 до ?2макс = 2,5 , то максимальное значение г/макс = З.К/5 ,
что соответствует дуге с углом раствора 66,4°.
Практически, трудно удержать свет на дуге окружности.
Однако можно составить растворы, в которых концентрация
растворенного вещества такова, что показатель преломления
непрерывно увеличивается по высоте. Для такой среды луч света
распространяется хотя и не по дуге окружности, но по некоторой
непрерывной кривой.
Примечание. Почему луч света, входящий в среду по оси х,
вообще начинает изгибаться? Причина в том, что не существует
бесконечно тонкого луча света; луч всегда подразумевает пучок
конечной ширины. Попав в среду с изменяющимся в направле¬
нии, перпендикулярном профилю пучка, показателем преломле¬
ния (а значит, и скорости света), фронт волны становится
неплоским, и пучок изгибается.
Р126. Используя линейку, вы можете измерить внутренний
диаметр области для хранения информации на компакт-диске:
приблизительно 4,4 см и внешний диаметр: приблизительно
11 см. Это означает, что полезная площадь поверхности равна
приблизительно 80 см2 . В расчете на единицу информации , т.е.
на 1 бит, получим
5 = --??-Ем2. = 1,54-1 О՜8 см2
650-10 -8
7—1627
193

Считая площадку для записи единицы информации квадратом
( S = а2 ), оценим ее линейный размер:
а = -Js ~ 1,24 • 1 О՜4 см = 1,24 мкм .
Информация на компакт-диске хранится (как вариант) в
очень длинной спирали, начинающейся около центра и раскру¬
чивающейся к периферии диска. Маленький участок компакт-
диска можно использовать в качестве отражательной дифрак¬
ционной решетки, которая даст возможность определить «ли¬
нейный размер» бита по дифракционной картинке, получен¬
ной, например, с помощью лазера. Период решетки — это
ширина углублений на диске. Самое простое - использовать
нормальное падение луча и измерить расстояние между двумя
дифракционными максимумами первого порядка на экране;
расстояние между компакт-диском и экраном удобно взять 1 м.
Условие для максимума первого порядка в дифракционной
картине имеет вид fi?sin0j = X, где d ~ период решетки, 0t -
угловой размер первого максимума, X - длина волны падающего
света. Характерная длина волны красного оптического лазера
X = 670 нм . Экспериментально было получено 0! * 25°. Тогда
для периода решетки получаем d ~ 1570 нм = 1,57 мкм .
Эта оценка несколько больше, чем наша предыдущая, хотя и
близка к ней. Разница между двумя результатами - не ошибка
измерения, а следствие наличия разделяющих стенок между
соседними углублениями. В обоих случаях оценка «линейного
размера» единицы информации, заложенной в компакт-диск,
получается порядка 1 мкм.
Примечание. Информационная плотность на компакт-дисках
постоянна, но скорость вращения диска изменяется, согласно
позиции считывающей головки.
Р127. Из уравнения дифракционной решетки найдем
пХ = rfsinO = (l0~3 м/300) sin 24,46° = 1380 нм .
Отсюда получаем возможные значения для п и X, чтобы
красный и сине-фиолетовый свет вместе попали в соответствую¬
щие части дифракционного спектра:
т^р = 2 для Хкр = 690 нм и 72Сф = 3 для ХСф = 460 нм .
Во всяком случае,
пХ< d sin 90° = 3333 нм ,
и единственная другая пара целых чисел, находящихся в отио-
194

ч
Рис. 211
\
шении Ът/2т с целым т меньше чем 3333/1380 = 2,4, это б и
4. Таким образом, имеется еще только один угол, под которым
будет наблюдаться двухкомпонентная линия:
0* = arcsin -6-՜ 4 - = 55,9°.
3333
Р128. а) Когда монохроматический лазерный пучок падает на
дифракционную решетку под прямым углом, условия максиму¬
мов дифракционной картины даются уравнением
ds'mQ = m'k, т = 0,± 1,± 2,± 3,...,
где d - период решетки, X - длина волны лазерного пучка, 0
- угол, под которым наблюдается соответствующий максимум.
Если решетка поворачивается на угол
ф вокруг оси, параллельной линиям
решетки, мы должны изменить вы¬
шеупомянутое уравнение.
Достаточно рассмотреть интерфе¬
ренцию только об двух щелей решет¬
ки, как показано на рисунке 211.
Оптическая разность хода двух лу¬
чей, уходящих под углом 0 к гори¬
зонту, состоит теперь из двух частей: до решетки и после нее,
поэтому
Д = Aj + А2 = d sin ф + d sin (0 - ф).
Таким образом, измененное уравнение для дифракционных
максимумов получится таким:
d (sin ф + sin (0 - ф)) = тХ .
Основной результат такого вращения состоит в том, что
наблюдаемая дифракционная картина становится асимметрич¬
ной, только положение максимума нулевого порядка остается
на месте. Если считать ф положительным, когда решетка вра¬
щается против часовой стрелки (и 0 считается положительным
в том же самом направлении), то плотность дифракционных
максимумов становится больше при положительных углах и
меньше для отрицательных. Если щели решетки вертикальны,
все дифракционные максимумы лежат вдоль горизонтальной
прямой. Это должно противоречить тому, что наблюдается в
пункте б).
Примечание. Наивно думать, что вращение решетки должно
уменьшить эффективный размер периода решетки. Это неверно.
195

б) Так как дифракционная решетка это совокупность большо՝
го числа идентичных параллельных щелей, в качестве первого
шага достаточно рассмотреть дифракцию от одной щели. Если
пучок падает перпендикулярно на очень тонкую щель, то диф¬
ракционная картина представляет собой слабо освещенную по¬
лоску поперек щели. Если щель немного увеличить, то вдоль этой
полоски можно увидеть дифракционные минимумы.
Когда вертикальная щель наклонена «вперед» (т.е. вращает¬
ся вокруг горизонтальной оси, которая является перпендикуляр¬
ной к щели и к падающему пучку), максимум нулевого порядка
остается неизменным. Хотя приходящий пучок падает на различ¬
ные участки щели с разными фазами, вне щели в направлении
падающего пучка нет никаких фазовых различий и нет никакого
изменения в дифракционной картине.
Представим щель в виде большого числа близко расположен¬
ных очень маленьких отверстий. Тогда мы должны признать, что
вторичные волны, выходящие из отверстий в направлении
падающего пучка, образуют дифракционную картину. Это верно
и для всех других направлений вторичных пучков (в трех
измерениях), которые образуют тот же самый угол с направле¬
нием щели. Если щель наклонена под углом ф, то угол между
щелью и падающим пучком
равен у = 90° ֊ <р (рис.212).
Тот же самый угол у (между
щелью и падающим лучом)
образуется для любого луча,
Лазерный
пучок
Сечение
конуса
Ось
конуса
Луч
лазера
Решетка
Рис. 212
Рис. 213
Направление падающего
пучка
который находится на поверхности конуса (является его образу¬
ющей) с углом раствора 2у и направлением щели в качестве его
оси. На экране .мы увидим сечение этого конуса (рис.213).
Вершина конуса находится в центре щели. Коническое сечение
может быть эллипсом, параболой или гиперболой. В частности,
парабола получается при у = ф = 45° .
Возвращаясь к нашей задаче, можно сказать, что дифракци¬
онная картина наклоненной решетки состоит из ярких пятен,
находящихся на коническом сечении.
196

Р129. Из-за поверхностного натяжения жидкости, высота ее
уровня между двумя плавающими телами и снаружи не одинако¬
ва: для воды она внутри больше, а для ртути - меньше (рис.214).
Ро
к\
—>
Ро *
Ро
Ро
•
Ро
ч
<֊
t
Р о -1:
Рис. 214
Ро “Р,А
Вода
Ро + МК
Ртуть
В воде непосредственно под изогнутой поверхностью (менис¬
ком) давление меньше атмосферного давления р0 на величину
рв#/2з. Поэтому в области выделенных на рисунке участков
давление между телами везде меньше наружного давления.
В ртути непосредственно под мениском давление больше
атмосферного на величину рртуАрТ - Поэтому в выделенной
области давление между телами равно атмосферному, а снаружи
оно везде больше атмосферного.
И в случае воды, и в случае ртути силы давления снаружи
оказываются больше, чем изнутри, и тела «притягиваются» друг
К другу.
Р130. Давление воды под изогнутой поверхностью изменяет¬
ся линейно с высотой. На дне мениска оно равно внешнему
атмосферному давлению р0 , а наверху оно равно р0 - pgh.
Среднее давление рср на стенку аквариума на участке высотой
h равно
pgh
PcV = Ро ~ — ■
Сила F{, соответствующая этому давлению, для аквариума с
боковой стенкой длиной I будет равна
Р\ = Pcplh ■
Такая же по величине сила дей¬
ствует на воду внутри мениска
со стороны стенки.
Рассмотрим горизонтальные
силы, действующие на объем
воды внутри мениска (он огра¬
ничен пунктирными линиями
197

ет воду вправо с силой Рх, внешний воздух толкает ее влево с
силой Я2 = р011г, а сила поверхностного натяжения со стороны
остальной части воды действует на нее вправо с силой Я3 = о/.
Результирующая этих сил должна быть равна нулю, так как вода
внутри мениска находится в покое. Это означает, что
Вода поднимается по стенке аквариума приблизительно на 4 мм.
Р131. Когда радиус Я капли воды с коэффициентом поверх֊
ностного натяжения о , который равен поверхностной энергии
на единицу площади поверхности, уменьшается на АЯ , поверх¬
ностная энергия тоже уменьшается. Изменение энергии можно
записать в виде
Чтобы это количество воды испарилось, необходима энергия
где р - плотность воды, Ь - удельная теплота парообразования
воды.
Уменьшение поверхностной энергии может обеспечить паро¬
образование капли с поверхности, если АЕпов > Яиспар , т.е. при
условии
Так как этот радиус имеет тот же порядок величины, что и размер
одной молекулы воды, капля воды с таким радиусом не может
существовать. Поэтому нет никакой капли воды, которая может
испариться без поглощения тепла или за счет своей внутренней
энергии. Однако вышеупомянутое рассуждение может быть
использовано при оценке размеров молекул, проявляющих мак¬
роскопические свойства.
Р132. Рассмотрим закрытый сосуд, содержащий некоторое
количество жидкости и ее насыщенный пар, заполняющий
остальную часть сосуда. Пусть капиллярная трубка радиусом г
погружена в жидкость, которая не смачивает ее стенки (рис.216).
198
откуда мы можем выразить величину h:
A£n08 = 4тсс (я2 - (Я - АЯ)2 ^ ~ 8коЯАЯ ,
В то же самое время объем капли уменьшается на 4кЯ2АЯ .
£испар = 4тсрЯ2АЯЬ ,

В этих условиях уровень жидкости в
капиллярной трубке опускается на к
относительно поверхности жидкости в
сосуде. Величину к можно найти, ис¬
пользуя условие равновесия между гид¬
ростатической силой и силой поверхно¬
стного натяжения жидкости:
2тега = рgh.nr2 ,
где а - коэффициент поверхностного
натяжения жидкости, р - ее плотность.
рдг'
Жидкость находится в равновесии со своим насыщенным
паром и в капиллярной трубке, и на плоской поверхности
жидкости. В капиллярной трубке, однако, давление пара у
поверхности немного выше. Разность вызвана давлением столба
пара высотой к и плотностью рп над поверхностью. Из этого
следует, что
&Рп =Ри9к = ~~-.
г р
Так как рп «с р, эта разность между давлениями намного
меньше, чем разность давлений за счет кривизны, соответствую¬
щей радиусу г. Но если подождать существенное время, то этого
может оказаться достаточно.
Р133. Пусть 5 - площадь поперечного сечения поршня, у -
вертикальное смещение между его начальным и конечным поло¬
жениями равновесия (рис.217).
Уменьшение потенциальной энергии груза массой т увеличи¬
вает внутреннюю энергию воздуха внутри цилинд¬
ра. Закон сохранения энергии дает
тду = | {р^ (к - у) + + у) ֊ 2p.Sk),
где рх - конечное давление в нижней части, р2 -
конечное давление в верхней части, р0 ~ начальное
давление воздуха в цилиндре, а внутренняя энергия
воздуха, состоящего из двухатомных молекул, вы¬
ражена в виде (5/2)рУ. Если груз очень тяжелый,
то уменьшение его потенциальной энергии (и соот¬
ветствующее увеличение внутренней энергии возду- Рис. 217
Рис. 216
Это условие дает
199

ха) очень большое, и начальной внутренней энергией воздуха
можно пренебречь. Таким образом,
ЩУ = | {р£ (к ֊ у) + р^ (к + у)).
Когда поршень находится в покое,
(Р\-Р2)5 = т9-
Температуры и массы воздуха в обеих половинах цилиндра
одинаковы, поэтому их внутренние энергии тоже должны быть
одинаковыми:
(/г-г/) = ֊р25(/г + г/).
Из полученных уравнений находим, что смещение поршня
равно у = ,/5/7/г, т.е. газ в нижней части цилиндра сжат до
1-75/7 = 0,15 его первоначального объема.
Примечание. Получили удивительный результат - объем
воздуха в нижней части не имеет тенденцию стать нулевым,
каким бы тяжелым ни был груз, даже при том, что газы, как
предполагается, являются сжимаемыми! Большой груз увеличи¬
вает внутреннюю энергию и, следовательно, температуру замк¬
нутого газа. Это приводит к значительным увеличениям не
только самих давлений, но и разности между давлениями в
нижней и верхней частях сосуда. Практически, масса груза
ограничена механической устойчивостью структуры и темпе¬
ратурами плавления используемых материалов. Мы должны
также учесть ограничение на рост температуры, чтобы воздух все
еще можно было считать идеальным двухатомным газом.
Если начальной внутренней энергией воздуха не пренебре¬
гать, тогда результат будет такой:
у _ 735т2д2 +25ро-52 - 5р05
к 1тд
Р134. Рассмотрим гору, имеющую форму коробки со средней
плотностью р , площадью основания 5 и высотой к. Чтобы
расплавить слой ее основания толщиной б. и удельной теплотой
плавления X , потребовалась бы энергия Ар 65 . Полная масса
горы составляет р/?5, поэтому высвобожденная энергия при
опускании на расстояние 6 была бы равна рдкЭб . Основание
горы не будет плавиться под своим весом, если
рХбБ > рдк5б , т.е. к < — .
9
200

Подставив сюда известные значения удельной теплоты плавле¬
ния типичных металлов ( (200 - 300) кДж/кг ), можем оценить
максимально возможную высоту гор на Земле как (20-30) км.
Это правильный порядок величины.
Заметим, что мы не учитывали тот факт, что размер гор может
быть ограничен пределом текучести составляющих их материа¬
лов.
Гравитационное ускорение на Марсе значительно меньше,
чем на Земле (дм ֊4 м/с2). Поэтому горы, состоящие из
подобных земным пород, могли бы быть на Марсе выше, чем на
Земле. Действительно, самая высокая гора на Марсе - гора
Олимпия - имеет высоту 26 км!
Р135. На рисунке 218 схематически представлен рассматри¬
ваемый процесс вытеснения ртути из пробирки при подведении
тепла воздуху, находящемуся в
нижней части пробирки.
Считаем воздух двухатомным
идеальным газом, поэтому его мо¬
лярная теплоемкость при постоян¬
ном объеме равна
Ь
I
' ''V
т-'Л
;:֊?■■■
Ро
Ч
Ртуть
%ы.
Ш1
2ро>Уо>
Т0
\ /
Воздух
Ро( 2-0,
У0(г+О,
и2+С-С)
По условию задачи высота ртути в
пробирке равна Ь =152 см/2 =
= 76 см. Это означает, что давле- рис
ние, создаваемое таким столбиком
ртути, как раз равно атмосферному давлению:
р = рдЬ = 76 см рт.ст. = 760 мм рт.ст. = р0 .
Поэтому разумно ввести безразмерные переменную
£ = -
Ь I’
через которую можно выразить все необходимые величины.
Действительно, для объема рассматриваемого воздуха имеем
У = У„(1 + у.
Кроме того, из условия задачи следует, что давление воздуха
всегда определяется высотой оставшейся в трубке ртути. Поэто¬
му для давления можно записать
Р = Ро(2-$-
Из уравнения Клапейрона-Менделеева, уравнения состояния
201

для идеального газа, в исходном состоянии:
2р0уо = ^7о
определяем количество молей воздуха:
2роЪ
V =
Тогда уравнение состояния в любой момент процесса:
рУ = V 2? Г
примет вид
или
(2֊У(1^) = ֊,
-/о
£ =
2 + ?֊5:
где ^ = Г/Г0 - вторая безразмерная переменная. Таким образом,
реальная температура Т воздуха в процессе равна
Т = Г0 £.
Рисунок 219 объясняет некоторые характерные особенности
рассматриваемого процесса. В безразмерных переменных р/р0
и У/Уо график представляет собой отрезок прямой АР. Отме¬
тим, что температура в про¬
цессе изменяется таким обра¬
зом, что в конце процесса она
снова принимает исходное
значение. На графике это
иллюстрируется с помощью
изотерм для Тл =ТР =Т0 и
для Тв = (9/8) Г0 .
Теперь рассмотрим про¬
цесс подвода тепла к возду¬
ху. Из первого начала термодинамики следует
АО = чСуАТ + рАУ ,
откуда для нашего случая имеем
АО = ^уГ04( + р0 (2 ֊ |) У0Д^ = р0У0 [Ш + (2 ֊ %) Д^).
202

Поскольку Д£ = (1 - 2£) д£/2 , то
Д(? = — РсУо (3 _ 4^) Д^ .
Это уравнение позволяет определить значение ^ переменной,
начиная с которого уже не требуется тепла для вытеснения ртути:
3
т.е.
*Ль.
4
На графике это точка £>.
Интересно, что при подводе тепла температура сначала
увеличивается, а потом уменьшается, хотя тепло еще поступает.
Это наступает в тот момент, когда сИ (Т% - 0, т.е. при ֊ 1/2
(на графике это точка В).
Определим теперь, что происходит с теплоемкостью воздуха
в нашем квазистатическом процессе. С учетом введенных обозна¬
чений и определения теплоемкости С получаем выражение для
теплоемкости при любом значении переменной Н;:
С =
ДО
АТ
_ 1 Д0Д^_ 1 _т, 3,0 , 2 ,р01/03-45
" Т0 д? д^ - т0 РгУо 2(3 4у1֊2гГ31ГТТ^-
с(0*
Это выражение показывает, что теплоемкость в процессе изме¬
няется в широких пределах. На рисунке 220 представлен гра¬
фик зависимости теплоемкости С (деленной на величину
Зро^оЛо) от переменной £. Кривая имеет разрыв (сингуляр¬
ность), который означает, что молярная теплоемкость при
Ф = 1/2 , т.е. при объеме V = ЗУ0/2,
стремится к бесконечности. Физи¬
чески это происходит потому, что
в окрестности этой точки изобра¬
женный отрезком прямой процесс
является хорошей аппроксимацией
изотермы, отвечающей максимуму
температуры, достигаемой в нашем
процессе. Но, как известно, при
изотермическом процессе тепло пе¬
редается, но изменения температу¬
ры не происходит, именно поэтому
теплоемкость и обращается в бесконечность. Выше указанного
значения объема теплоемкость становится отрицательной. Это
означает, что, несмотря на полученное тепло, внутренняя энер¬
гия системы уменьшается, поскольку работа, производимая
4
2
0
֊2
֊4
Рис. 220
!
1 1
"7Г~ >
1 3
2
/ 2
203

расширяющимся газом, больше полученного системой количе¬
ства теплоты.
Наиболее интересна та часть процесса, которая относится к
значениям объема вблизи V = 7У0/4 , т.е. когда в трубке осталась
только четверть начального количества ртути. В этой точке
теплоемкость обращается в ноль, что отвечает адиабатическому
процессу, когда температура меняется без подвода тепла. В
окрестности этой точки наша прямая является касательной к
адиабате. Правее этой точки температура уменьшается, но тепло֊
емкость становится положительной, что естественно для процес¬
са охлаждения. Если продолжать сообщать системе тепло, то
процесс пойдет дальше не по прямой, а по адиабате. Температура
будет падать, но не так, как в случае нашего процесса, происхо¬
дящего по прямой. Уменьшение внутренней энергии воздуха
будет равно работе, производимой им против атмосферного
давления во время выталкивания оставшейся ртути вверх с
ускорением.
Возвращаясь к исходному вопросу задачи, касающегося на¬
хождения количества теплоты, требуемого для удаления ртути из
пробирки, нетрудно заметить, что подвод тепла к системе необ¬
ходимо осуществлять в интервале значений объема воздуха от
V = У0 до V = 71/0 4 . Простой расчет показывает, что работа
воздуха, в расчете на моль, при этом составит 39К/32 , в то время
как внутренняя энергия системы увеличится, соответственно, на
\5Rf32 . Отсюда количество теплоты, которое необходимо сооб¬
щить V молям воздуха для вытеснения ртути из пробирки, будет
равно
Р136. Расплавленная магма пришла в контакт со льдом, и
огромные объемы льда оказались расплавленными со стороны
основания ледника. Поскольку плотность воды больше, чем
плотность льда (т.е. объем образовавшейся воды меньше, чем
соответствующий объем льда), и некоторая часть воды могла
утечь, подо льдом сформировалась огромная коническая по¬
лость. Но чрезвычайно тяжелый лед над полостью (толщина его
500 м) продавился, образовав углубление на поверхности ледни¬
ка. Под ледяным кратером мы могли бы обнаружить гору из
недавно затвердевшей магмы, которая растопила лед (рис.211).
Количество растаявшего льда зависит от количества магмы, но
форма ледяного кратера определяется гидростатическим давле¬
нием льда и воды.
204

Извержение прорвалось через лед¬
ник на второй день, и сформировалось
горячее черное облако золы высотой
500 м. Это облако под действием вы¬
талкивающей силы холодного воздуха
поднялось до высоты 3000 м. Через две
недели столб облака стал белым и
достиг высоты 10 км.
В целом за две недели извержения
расплавилось 3 км3 льда. Образовав- Рис. 221
шаяся вода вытекла из-под ледника в
озеро, расположенное в пределах близлежащей вулканической
впадины. На ледяной поверхности в месте извержения сформи¬
ровалась глубокая впадина длиной 8 км и шириной несколько
сотен метров. Скорость таяния была чрезвычайно высокой, в
течение первых четырех дней - до 0,5 км3 в день. В то же самое
время подо льдом появилась новая гора длиной 0,6 км и высотой
150-300 метров.
Растаявшая вода находилась под ледником в течение пяти
недель, прежде чем она утекла. Это явление сопровождалось
гигантской волной, которая двигалась поперек юго-восточных
низменностей, уничтожая все на своем пути (дороги, мосты и
т.д.).
Р137. Предположим, что полость расположена на глубине к
под поверхностью. Когда канал заполнен водой, давление в
полости равно р = р0 + рдк , где р0 - атмосферное давление, р
- плотность воды в канале. Кипение начинается на глубине, где
температура такова, что давление насыщенного водяного пара
[а | оказывается равным р. Значение молярной теплоты
парообразования приблизительно равно 40 кДж/моль, а
значение универсальной газовой постоянной Я составляет
8,3 Дж/(моль-К). Используя эти данные и тот факт, что
температура кипения воды при атмосферном давлении равна
373 К, молено определить константу А: А = 4,1 • Ю10 Па .
Для оценки будем считать, что температура земли у поверх¬
ности равна Т0 = 290 К и увеличивается на один градус на
каждый метр глубины к по формуле Т = Т0 + ак, где а = 1 К/м .
Используя равенство давлений, можно записать условие, при
котором начинает кипеть вода:
й,+р?л = лвт*<£“'‘>.
Кратер
Земля
205

Это трансцендентное уравнение, которое может быть решено
численными методами, дает /г = 200 м. Давление на такой
глубине равно приблизительно 20 атм при температуре 487 К =
= 214 °С. Когда начинается кипение, пар поднимается и с силой
выталкивает воду из канала. В результате давление на глубине
уменьшается почти до 1 атм. Перегретая вода при 214 °С
начинает сильно кипеть, выбрасывая на поверхность горячую
воду и клубы пара. При этом вода в полости быстро остывает до
100 °С. Уменьшение температуры на АТ = 114 °С освободило
избыточную внутреннюю энергию стАТ , где с - удельная
теплоемкость воды, т - масса воды в полости. Этой энергии
достаточно, чтобы образовать пар массой тп - 44 т:
стАТ = Ьтп ,
где Т = 3,3-105 Дж/кг - удельная теплота парообразования
воды. После подстановки соответствующих данных находим
массу т воды в полости: т = 207 т. Так как плотность воды при
такой высокой температуре равна приблизительно 850 кг/м3 ,
объем полости получается около 244 м3 .
Р138. Уход количества теплоты за счет теплопроводности за
малый интервал времени должен быть равен количеству тепло¬
ты, необходимому для таяния льда, которое равно произведению
удельной теплоты плавления льда на массу образовавшегося за
это время льда. Таким образом, для площади 5 озера получаем
кэ— = ь—АрМ .
х сИ
Простое интегрирование приводит к равенству
, х2В р ЛЬ
£ = Где в •= ——.
2 ХЛАТ
Подстановка соответствующих числовых значений дает для
времени приблизительно 90 часов.
Р139. Согласно закону теплопроводности, переданное коли¬
чество теплоты прямо пропорционально градиенту температур,
площади и времени. Пусть £ - время, с - удельная теплоемкость,
5 - площадь поверхности, УГ ֊ градиент температур, / -
линейный размер тела. Тогда имеем
5У Т 12ГХ
Так как масса М ֊ I3 , то время пропорционально М2^3 . Значит,
206

на размораживание мамонта должно уйти 2 (8000/5)2/^3 дней, т.е.
приблизительно девять месяцев, предполагая, что индейка и
мамонт начинают таять при одной и той же температуре и
находятся в одинаковых средах. Получается, что в условиях
Сибири разморозить мамонта нет никакой возможности, так как
лето там слишком короткое.
Р140. Рассмотрим сначала состояние льда и давление в
контейнере при 100 °С. Так как плотность насыщенного водяно¬
го пара равна 0,5977 (= 0,6) кг/м՜3 и его давление 1 атм, то
0,6 кг льда полностью превращается в насыщенный пар при
100 °С, создавая давление 1 атм.
Как лед, находящийся вначале при температуре -10 °С,
превращается в насыщенный водяной пар при 100 °С? Если
температура увеличивается очень медленно, система проходит
через множество равновесных состояний. Сначала лед возгоня¬
ется, т.е. испаряется, и твердая фаза находится в равновесии со
своим паром. Это продолжается до тех пор, пока не будут
достигнуты температура и давление тройной точки (0,01 °С и
610 Па). В тройной точке наряду со льдом и водяным паром
появляется жидкое состояние. Дальнейшее нагревание заставля¬
ет твердую фазу исчезнуть, и в контейнере остаются только вода
и насыщенный водяной пар. Интересно отметить, что впослед¬
ствии вода кипит устойчиво при температуре меньше 100 °С,
пока вся вода не превращается в пар, так как давление внутри
сосуда всегда меньше атмосферного.
С точки зрения поглощения тепла, важны только начальное
и конечное состояния. Количество теплоты £>, поглощенное
системой, не зависит от промежуточных состояний, поскольку
система проходит через состояние лед - вода - пар с увеличением
внутренней энергии. Для упрощения расчета весь процесс пре¬
вращения 0,6 кг льда в горячую воду разделим на четыре стадии
- нагревание льда, плавление льда, нагревание воды и кипение
воды, что дает
О = слтАТ^ + Хлт + свтАТ2 + Ьвт ,
где сл=2,1 кДж(кг-К) - удельная теплоемкость льда,
АД = 10 °С , Хл = 334 кДж/кг - удельная теплота плавления
льда, св=4,2 кДж/(кг • К) - удельная теплоемкость воды,
АТ2 = 100 °С , Дз - удельная теплота парообразования воды.
Удельные теплоемкости льда и воды слабо зависят от темпе¬
ратуры и давления. Аналогично, удельная теплота плавления
207

льда также практически не зависит от давления. Однако ситуа¬
ция становится иной для удельной теплоты парообразования
воды - она слабо меняется с изменением температуры, но
существенно зависит от давления.
Значение 1^ = 2256 кДж/кг , обычно указываемое в табли¬
цах, учитывает не только более высокую внутреннюю энергию
пара по сравнению с водой при температуре кипения, но также
и работу, произведенную против атмосферного давления. В
данной задаче эта работа была произведена, когда контейнер
опорожнили, т.е. количество теплоты переданное системе, мень¬
ше на раАУ = 101,3 кДж. Для 0,6 кг воды получаем
I; = | 2256 -
в 1 0,6
кДж/кг = 2090 кДж/кг .
Для наших вычислений необходимо использовать это, более
точное значение. После подстановки численных значений полу¬
чаем
(2 = 1720 кДж.
Пренебрежение работой, произведенной против атмосфер¬
ного давления, привело бы к ошибке почти на 6%, а игнориро¬
вание небольшой зависимостью других коэффициентов от тем¬
пературы и давления приводит к погрешности приблизительно
1%. Главная причина этого в том, что в ходе преобразования
вода - пар изменение в объеме является очень существенным.
В то же время объемы воды и льда по сравнению с объемом
пара незначительны, и ими обычно молча пренебрегают.
Р141. Вода будет испаряться в закрытом контейнере, пока
пар в пространстве над водой не станет насыщенным. Полное
давление над жидкостью является суммой давлений насыщен¬
ного пара и воздуха, находящегося в контейнере, т.е. оно
всегда выше, чем давление одного пара. Это означает, что вода
не может начать кипеть при любой температуре.
Если контейнер достаточно прочный, он может противосто¬
ять большому повышению температуры. До какой же темпера¬
туры жидкая вода все еще могла бы находиться в контейнере?
Таблицы данных для насыщенного водяного пара показывают
нам, что критическая температура воды равна 374,2 °С, а ее
критическая плотность составляет 326,2 кг/м3 . Это означает,
что вся вода не может испариться прежде, чем будет достигну¬
та критическая точка С (рис.222). Иначе плотность воды в
контейнере должна была бы быть около 500 кг м3 . Действи¬
208

тельно, странное изменение состояния происходит при более
низких температурах! Плотность воды равна 500 кг м3 при¬
близительно при 365 °С, а плотность насыщенного пара при
этой температуре равна 160 кг м3 . Это означает, что при 365 °С
жидкая вода заполняет весь кон¬
тейнер. Объясняется это тем, что в
этом диапазоне температур плот¬
ность воды уменьшается быстрее,
чем увеличивается плотность водя¬
ного пара.
При температурах более 365 °С
вода в контейнере остается в жид¬
ком состоянии, но ее давление уве¬
личивается. Как показано на ри¬
сунке, система уходит от кривой
кипения и продолжается над ней, в области фазовой диаграм¬
мы, соответствующей жидкой фазе. Термины «жидкость» и
«пар» теряют свое значение выше критической температуры;
строгое применение терминологии подразумевало бы, что вода
находится в газообразном состоянии.
А что происходит с воздухом в контейнере? При соответ¬
ствующем температурном диапазоне 360-380 °С его давление
составляет около 200-300 атм. При таком давлении часть возду¬
ха растворена в воде, а остальная часть сжата в очень малень¬
кие пузырьки, заполняющие только 0,1-0,2 % объема контейне¬
ра. Таким образом, воздух не оказывает никакого значимого
воздействия на состояние воды.
Р142. При решении задачи необходимо учитывать только
энергию молекул воздуха, поэтому температура Т появляется в
комбинации кТ. Анализ размерностей, использующий длину /,
силу F, массу тп и комбинацию кТ, показывает, что амплитуда
должна зависеть от этих переменных таким образом:
где может иметь любое значение. Видно, что масса т здесь не
присутствует, так что от массы паутины амплитуда колебаний не
зависит и одинакова для обеих паутинок.
Р143. Сравним поверхностную энергию цилиндрической во¬
дяной нити на паутине с энергией цепочки периодически рас¬
положенных капель воды, на которые разбивается цилиндри¬
ческая нить. Обозначим начальный радиус водяной нити г,
209

расстояние между каплями (длину волны) А., а радиус капель
£, как показано на рисунке 223.
Для цилиндрической водяной нити длиной £ поверхностная
энергия £, равна
£, = 2 когЬ ,
где о - коэффициент поверхностного натяжения воды. Система
^ из п = £/А. одинаковых капель име-
I Н Н ет поверхностную энергию £2 , рав-
НУ10
_ 4тса£2£
2
£■> =
£ ’
Рус. 225
поскольку мы пренебрегли толщи¬
ной и площадью поверхности самой нити паутины. Считая, что
в обоих случаях количество воды одно и то же, можем записать
2 _ 4тс£3 £
кг£ = — .
3 А,
В процессе формирования сферических капель поверхностная
энергия должна уменьшиться, следовательно, £2 < Ех. Исклю¬
чая К из этих уравнений, мы получаем
, 9г
А. > —.
2
Этот результат показывает, что «длина волны» распределения
капель должна быть больше, чем некоторое критическое значе¬
ние А.крит , которое является пропорциональным начальному
радиусу водяной нити.
Примечания, а) Бельгийский физик Ж.Плато (1801-1883),
исследуя сжатие водяной нити, вызванной поверхностным натя¬
жением, первым доказал, что критическая «длина волны» боль¬
ше, чем приведенная выше. Он предполагал периодическое
изменение в диаметре нити и рассмотрел эффект добавочного
давления, связанного с кривизной поверхности жидкости. По его
расчетам, А.крит = 2кг .
б) Нобелевский лауреат, английский физик Дж.Рэлей (1842-
1919) исследовал стабильность водяной нити. Согласно его очень
осторожным и детальным вычислениям по формированию кап¬
ли, наивероятнейшая «длина волны» равна А,паив = 9,02г .
Р144. а) Вначале частицы, движущиеся справа и упруго
отскакивающие рикошетом, передают телу больший импульс,
чем те, которые неупруго сталкиваются с ним слева. По этой
210

1
причине результирующая сила, действующая влево, ускоряет
тело. Чем быстрее тело перемещается влево, тем меньше относи¬
тельная скорость, с которой сталкиваются с ним частицы справа.
Для тех же частиц, которые движутся слева, справедливо
обратное утверждение. Таким образом, результирующая сила,
действующая на тело, уменьшается со временем.
По истечении достаточно большого времени тело начинает
двигаться с постоянной скоростью . Условие такого «равнове¬
сия» состоит в том, что за единицу времени частицы передают
телу один и тот же импульс как справа, так и слева.
Частицы справа достигают тела с относительной скоростью
и отскакивают рикошетом с той же самой по величине
относительной скоростью. За короткий временной интервал Л£
частицы, находящиеся в пределах расстояния (р0 - ц) At, дости¬
гают цилиндра, и каждая передает ему импульс, пропорциональ¬
ный 2{v0֊v^). Таким образом, сила, действующая на тело
справа, пропорциональна 2{о0 - ц) . Точно так же частицы,
неупруго сталкивающиеся с телом слева и движущиеся с относи¬
тельной скоростью (г>0 + ц), создают силу, пропорциональную
(р0 + у,) . Условие для определения постоянной скорости имеет
вид
2 (у0 - ух)2 = (г>0 + г;,)2 ,
откуда
б) Предположим, что сталкивающиеся частицы - это молеку¬
лы газа при некоторой температуре. Если тело продолжает
двигаться равномерно в течение очень большого времени, то
можно подумать, что мы получили вечный двигатель второго
рода, т.е. что создан тепловой двигатель, который непрерывно
извлекает энергию из отдельного теплового резервуара. Весь
накопленный опыт указывает, что такой двигатель не может быть
создан.
Где же ошибка в вышеприведенном рассуждении? Оказыва¬
ется, не было принято во внимание тепло, выделяющееся при
неупругих столкновениях! Частицы, неупруго бомбардирующие
левую стенку цилиндра, нагревают его. Если это тепло непрерыв¬
но отводится, т.е. тело охлаждается, то движение, описанное в
части а), непрерывное. Результат естественный: тепловой двига¬
тель работает между двумя тепловыми резервуарами — газом
бомбардирующих частиц и охлаждающей средой.
211

Однако если тело не охлаждается, то рано или поздно оно
нагреется. Молекулы цилиндра со стороны каждой его стенки
колеблются со средней скоростью, соответствующей ее темпе¬
ратуре, и частицы газа отскакивают от нее иногда при большей
скорости, а иногда при меньшей — по сравнению с той, с
какой они отскакивали бы от более холодного тела. Но в конце
концов цилиндр не сможет больше поглощать тепло от газа с
обеих сторон (иначе он нагрелся бы). В этом случае столкно¬
вения оказывается одинаково эффективными на обоих торцах
цилиндра, и силы с обеих сторон становятся одинаковыми.
Таким образом, спустя очень длительное время, когда теп¬
ловое равновесие будет достигнуто, тело должно остановиться.
Р145. Поскольку космический зонд очень далек от Солнеч¬
ной системы, мы можем пренебречь солнечной и космической
фоновой радиацией. Без каких-либо экранов защиты поток
тепла I, выделенного источником ядерной энергии, излучается
с поверхности космического зонда согласно закону Стефана-
Больцмана:
/ = сг5Т4,
где о - постоянная Стефана-Больцмана, 5 - площадь поверх¬
ности космического зонда, Т - темпе¬
ратура его поверхности.
Если космический зонд окружить
тонким защитным экраном, то у внеш¬
ней поверхности экрана происходит
тот же самый процесс излучения, и
тогда температура экрана должна
быть Т. Но в состоянии равновесия
экран излучает в космос всю энер¬
гию, которую получает от зонда (рис.224). Это означает, что
поверхность зонда излучает энергию 21, а его новая температура
такова, что
21 = 05Т,4 .
Таким образом,
= у[2Т ֊ 1,197’.
Если использовать N экранов защиты с такой же площадью
поверхности, то спутник должен излучать энергию (Лг +1) I, так
что его температура будет
ГЛ, = УМ + 1Т .
212

Примечание. Если не пренебрегать разностью площадей
экранов, то для большого количества экранов формула становит¬
ся более громоздкой.
Р146. Если при абсолютной температуре Т тело поглощает
количество теплоты ДО , то при этом происходит изменение
энтропии Д5 > АО/Т . Равенство в этом выражении соблюдается
только для обратимых процессов.
Пусть АТХ и АТ2 обозначают малые изменения температуры
тел, находящихся при температурах Тх и Т2 соответственно, в
результате получения количеств теплоты ДО] и Д£)2 в обрати¬
мом процессе. Изменение энтропии целой системы описывается
выражением
д5]+Д52 = ^ + ^1>0
1 2 Г] Т2
Это выражение можно преобразовать к виду
ДО]Г2 + Д02Г] ^ 0 .
Отношение полученного количества теплоты к изменению
температуры одинаково для обоих тел, так как их массы равны.
Поэтому предыдущее выражение можно записать так:
Г2ДГ] + Г]Д72 = Д (Г]Г2) > 0 .
Это означает, что геометрическое среднее температур наших
двух тел в течение процесса уменьшаться не может (хотя оно
может увеличиваться).
Полученные отношения справедливы во время всего процес¬
са, следовательно, для начального и конечного состояний тоже,
т.е. конечная температура должна быть по крайней мере равна
^ТХТ2 . Если бы из системы энергия не выводилась, то конечная
температура была бы средним арифметическим двух начальных
температур. Таким образом, максимальная энергия, которую
можно получить от системы, равна
тс
где т - полная масса воды, с - ее удельная теплоемкость.
Р147. Как в классической, так и в квантовой механике число
микросостояний \У, которые может иметь система из N объектов,
занимающих ограниченое пространство объемом V, пропорцио¬
нально Уы . В нашем случае сначала 2Л/Л молекул гелия, где
МА - постоянная Авогадро, и ЗА/ молекул кислорода изолиро¬
ваны друг от друга и занимают объемы 2 Е0 и 3 Е0 соответственно
213

(У0 = 0,0224 м3). После того как перегородку удалили, 5А/Д
молекул, заняли объем 5У0 . Тогда отношение нового числа
микросостояний к числу микросостояний, которое было прежде,
будет равно
^2 _ (5УоГА (5НоГА _ (5П0)5ДГл
Щ (2П0)2А/а (ЗУ0)3^л (2У0)2Л/д (ЗП0)3^а ‘
Таким образом, изменение энтропии равно
Д5 = к 1п ^ = кЫА (51п 5 ֊ 21п 2 ֊ 31п 3) = 27,9 Дж/К
Щ
(здесь к - постоянная Больцмана).
Примечание. Если бы мы исследовали смешивание двух
одинаковых газов (например, два моля гелия с тремя молями
гелия) при нормальных температурах и давлении, то расчетное
изменение энтропии, казалось бы, было бы тем же самым.
Однако, очевидно, что не может быть никакого изменения в
энтропии, потому что с газами физически ничего не происходит.
Это называется парадоксом Гиббса. Разрешение этого парадокса
связано с неразличимостью тождественных частиц.
Р148. Рассмотрим работу поршня насоса для накачки воздуха
в двух стадиях (рис.225). Первая стадия - обе заслонки закры¬
ты, и поршень изотермически сжимает
Ро воздух. Когда давление в насосе срав-
- нивается с давлением в баллоне, внут¬
ренний клапан открывается, и теперь
изотермически сжимается общий объем
Рис. 225 воздуха. Момент, когда внутренний
клапан открывается, происходит все
позже и позже, что делает вычисление полной произведенной
работы довольно сложным. К счастью, имеется более простой
метод.
Определим количество воздуха в баллоне в конце процесса.
Пусть сначала в нем находилось 10 литров воздуха при атмос¬
ферном давлении, а в конце процесса количество его увеличилось
в 9 раз (90 литров при атмосферном давлении).
Согласно первому закону термодинамики, сумма работы А,
произведенной над воздухом, и количества теплоты С?, передан¬
ного ему, равна увеличению внутренней энергии воздуха. В
данной ситуации температура воздуха не изменяется, и поэтому
его внутренняя энергия остается неизменной. Таким образом,
А + О = 0, т.е. работа, произведенная над воздухом, равна
количеству теплоты (-£)), которое воздух отдает.
214

Для обратимого процесса при постоянной температуре Т
верно равенство Д5 = ДО/Т . Попробуем определить тепло,
отдаваемое воздухом, и произведенную работу при помощи
изменения энтропии 5 воздуха.
Если N молекул сжаты в объеме, в 10 раз меньшем того,
который они первоначально занимали, то число возможных
микросостояний составляет 1/10" от их первоначального числа.
Согласно статистической интерпретации энтропии, изменение
энтропии газа равно натуральному логарифму этого числа,
умноженного на постоянную Больцмана к:
Д5 = &1п-Дгг = ֊Ык 1п 10 .
10"
Отсюда следует выражение для количества теплоты, отдаваемого
газом:
Д£> = Г Д5 = - ЫкТ 1п 10 = -пЯТ 1п 10 = -10р0У0 1п 10 .
Таким образом, произведенная работа равна
А = -ДО = 10 • 105 Па-10՜2 м3 - 1п 10 ~ 23 кДж .
Р149. Между Землей и отдаленной планетой должно суще¬
ствовать внешнее электрическое поле, так как между ними
имеется разность потенциалов. Это поле приводит к разделению
зарядов в металлическом корпусе космического корабля, так что
электрическое поле внутри космического корабля отсутствует
(эффект клетки Фарадея).
Разность потенциалов между космическим кораблем и плане¬
той изменяется в ходе полета. Для оценки положим, что она
пропорциональна расстоянию от планеты. Тогда разность потен¬
циалов велика в начале полета, но затем медленно уменьшается
и становится нулевой в конце. Таким образом, когда космический
корабль «приземляется» на планету, его электрический потенци¬
ал точно равен потенциалу планеты, и астронавты могут выйти
без всяких опасений.
Р150. Энергия конденсатора емкостью С, несущего заряд О,
равна £>2/(2С). По изменению энергии конденсатора можно
рассчитать и изменение его емкости.
Энергия конденсатора больше, когда он сжат, так как поверх¬
ностные заряды при сдавливании были перемещены в направле¬
нии, противоположном направлению сил их взаимного отталки¬
вания. Если поверхность конденсатора изменена немного, то
электрическое поле около поверхности можно считать таким же,
как первоначальное. Таким образом, изменение энергии полно-
215

стыо зависит от изменения объема, а не от фактической формы
углубления.
Предположим, что конденсатор сдавливают так, что его объем
уменьшается на 3%, но его форма остается сферической. Его
радиус, таким образом, уменьшается на 1% (поскольку объем
сферы пропорционален кубу ее радиуса). Отношение энергии
такого уменьшенного сферического конденсатора к энергии
первоначальной сферы такое же, как и отношение энергии
вдавленного конденсатора к энергии первоначального. Следова¬
тельно, относительные изменения их емкостей тоже те же самые.
Наконец, емкость сферического конденсатора пропорцио¬
нальна его радиусу. Поэтому емкость уменьшенного конденсато¬
ра на 1% меньше, а значит, и емкость вдавленного конденсатора
тоже должна уменьшиться на 1%.
Р151. Пусть на уединенной поверхности 5 заряд О занимает
равновесную конфигурацию К, а на уединенной поверхности 5*
тот же заряд О занимает равновесную конфигурацию К”.
Продемонстрируем применимость принципа суперпозиции (не¬
зависимости электрических полей) для решения задачи.
Рассмотрим систему, состоящую из двух поверхностей 5 и 5*
( 5* ֊ внутри, как указано в условии), со «специально приготов¬
ленным» распределением зарядов на них. На поверхности 5
одновременно находятся заряды О и -£) (один поверх другого)
в конфигурации К, а на поверхности 5* находится заряд £> в его
равновесной конфигурации К* ■ Энергия системы равна, с одной
О2
стороны, , где С* ~ электрическая емкость поверхно-
, 2 С*
сти 5 . С другой стороны, энергию системы зарядов £), -<2 и О
можно представить как сумму двух независимых (по принципу
О2
суперпозиции) слагаемых: '\У = -^֊ + А'№', где С - емкость
26
поверхности 5, а АРЕ - это энергия, по величине либо большая,
либо равная энергии конденсатора с зарядом О и обкладками
площадью 5 и 5*. Поскольку
О2 о2
2С " 2С* ’т0 с > с >
т.е. емкость поверхности 5* меньше емкости С поверхности
Р152. Емкость С плоского конденсатора с площадью пластин
5 определяется по формуле
С =
_
216

Энергию конденсатора, подсоединенного к батарее с напряжени¬
ем и, можно выразить так:
2 2(1
Если при постоянном напряжении расстояние между плас¬
тинами увеличивается от (1 до 2(1, то емкость и энергия конден¬
сатора уменьшаются до половины их первоначальных значений.
Может быть, это неожиданный результат, так как раздвигание
пластин конденсатора требует положительной внешней работы
и, казалось бы, энергия конденсатора должна увеличиться.
Однако, когда заряд АО уходит с пластин конденсатора, он
увеличивает энергию батареи (заряжает батарею) на величину
АОи . Так как АО = А СП , увеличение энергии батареи ровно в
два раза больше уменьшения энергии конденсатора. Увеличение
энергии батареи происходит наполовину за счет уменьшения
энергии конденсатора и наполовину за счет работы, произведен¬
ной по отталкиванию пластин.
Примечание. Вышеупомянутое заявление можно проверить
прямым вычислением внешней работы, произведенной по оттал¬
киванию пластин. Сила притяжения, действующая между плас¬
тинами плоского конденсатора, равна Е = О2 (2£оУ). Выражая
заряд через напряжение и емкость, приходим к выражению
г = С^2 = £°511/2
2е05 2й1
Если расстояние между пластинами в произвольный момент
времени обозначить через х, то произведенную работу молено
рассчитать при помощи интегрирования в пределах от (I до 2(1:
л=и*)^ = ^г
■> У ' 2 -1 X2 4(1
Так что внешняя работа, произведенная по отталкиванию плас¬
тин, равна уменьшению энергии конденсатора, а в сумме они
дают увеличение энергии батареи.
Р153. Вообразите, что ток /0 течет в сверхпроводящей
замкнутой накоротко пружине с N витками, с поперечным
сечением 5 = кК2 и длиной х0 . Тогда индукция магнитного поля
внутри пружины определяется по формуле В = р0/0А/'/х0 . Пол¬
ный магнитный поток через сечение пружины равен
ф = в5„ = Но^
*0
217

Всякое изменение параметров в правой части последнего выра֊
жения может происходить только таким образом, чтобы комби՝
нация их оставалась постоянной, так как магнитный поток в
нашем опыте не должен изменяться никогда для сверхпроводни¬
ка и в первый момент времени - для обычных проводников.
Таким образом, ток должен изменяться с изменением длины х как
1(х) = 10х/х0. Индуктивность L пружины длиной х равна
L(x) = [xqN2S/x , а магнитная энергия WM пружины с током I,
текущим через нее, равна
_ LJ1 = \iqIqN2Sx
м 2 2*о
Получается, что энергия WM пружины пропорциональна х, т.е.
WM (х) ~ х . Постоянная пропорциональности - это сила магнит¬
ного притяжения витков пружины F0 , так что ее можно предста¬
вить в виде F0 = WM/* .
Пружина находится в равновесии, когда магнитная сила
притяжения уравновешивает упругую силу отталкивания Fy (*) =
= k (*о - х), т.е. когда изменение длины А* пружины равно
AX=X0-X=F=K^R2
0 k 2kxl
Р154. а) Горизонтальная сила F(x) (измеренная в направле¬
нии увеличения х, т.е. налево на рисунке 67 в условии задачи),
действующая на магнит, равна
fW = _4 + ?Mi±izA։
х I
где (d + s) - расстояние магнита А от магнита В в начальный
момент времени. Условие равновесия записывается в виде
fWU = °-
Устойчивость равновесия зависит от поведения функции
F (*) в окрестности точки х = d. Функция может монотонно
увеличиваться или уменьшаться. Для устойчивого равновесия
производная функции должна быть отрицательной. В неустойчи¬
вом случае производная положительна, а в случае нейтрального
равновесия она является нулевой, т.е. F'(x)x=d = 0 . При ис¬
пользовании выражения для силы F(x) последнее выражение
можно записать в виде
пК тд

а условие равновесия - в виде
_^ + ^£ = 0.
с!п I
Из этих уравнений получаем
^ тгаоЛ
п = - = 4 и .К = —^— .
^ /
б) В вертикальной трубке (рис.226) сила, дей¬
ствующая на магнит А, равна
ГГ/ \ К
Р{х) = +֊֊тд '
X
Равновесное «парение» происходит с магнитами на
расстоянии /г друг от друга, когда ^ (х)\х_н = 0 .
Принимая во внимание результат для К, полу¬
ченный в пункте а), находим
л
тд
В
К/х'
-у/
Рис. 226
h =
К
тд_
см = 1,3 см .
Р155. Энергия, в конечном счете запасенная в конденсаторе,
равна C(N&)2 /2 в обоих случаях. Прямое подключение к
батарее приводит к потере энергии, равной энергии конденсато¬
ра, поскольку работа батареи в этом случае равна (CNg)(N&) =
= С (N&)2 . При зарядке стадиями полная работа, произведенная
батареей, равна
AQ-Z(AU) = (C£)(£ + 2£ + 3£ + ... + N£) = ֊Cg2N(N + \). .
Таким образом, потерянная энергия в этом случае составляет
-се2 (N(N + \)-N2) = ֊C£2JV,
т.е. только 1 /N от первоначальной по¬
тери.
Примечание. Вы можете получить
тот же самый результат, рассматривая
график, приведенный на рисунке 227.
Треугольник ОАВ представляет энер¬
гию конденсатора, а треугольник OAD
соответствует энергии, потраченной на
зарядку конденсатора за одну стадию.
Маленькие заштрихованные треуголь¬
ники показывают энергию, потрачен¬
219

ную при использовании кратного числа (например, N = 4)
ступеней. Полная площадь заштрихованных треугольников рав¬
на 1/N площади треугольника ОАО.
Р156. Запасенная в конденсаторе энергия равна 02/(2С) в
обоих случаях, а емкости конденсаторов с диэлектриком С£ и без
него С0 связаны соотношением С£ = еС0. Таким образом, если
масло вылить, то энергия увеличивается в е раз. Хитрость в том,
что масло, как всякий диэлектрик, всегда втягивается туда, где
поле сильнее. Поэтому должна быть произведена работа, чтобы
извлечь его оттуда.
Р157. а) Пусть с1 - расстояние между пластинами конденса¬
тора, 5 - площадь и I ֊ длина пластины конденсатора, £) - заряд
конденсатора. Рассмотрим ситуацию,
когда длина х диэлектрической пла¬
стины уже была вставлена между
пластинами конденсатора, как пока-
\с
X
J֊xi
Рис 228 зано на рисунке 228.
Емкость плоского конденсатора
в этом случае можно рассчитать как емкость двух конденсаторов,
включенных параллельно, один из которых заполнен диэлектри¬
ком, а другой - пустой:
S* Sl-x S(z-\)x + l
c = e»£d7 + eV—= £“rf / ՛
Таким образом, полная емкость конденсатора линейно увеличи¬
вается от £0 (S/d) до z0z(S/d) при изменении х от 0 до I. Так как
заряд на пластинах не изменяется, то энергию конденсатора W
разумно записать в виде
w = — = °2ш
2 С 2е05((г-1 )* + /)'
Ясно, что энергия конденсатора уменьшается с увеличением х.
Это означает, что работа, произведенная при скольжении диэ¬
лектрической пластины, отрицательна, т.е. конденсатор втягива¬
ет пластину.
Величину втягивающей силы можно рассчитать, приравняв
работу соответствующему изменению энергии ( ЕЛх = Д V/ ) и
продифференцировав выражение для XV:
р _ (г֊\)02Ы
dx • 2eoS((£-!)* + /)
220

Самая большая сила реализуется при х = О, а при х = / величина
силы уменьшается в е2 раз.
Примечание. Как именно электрическое поле втягивает диэ¬
лектрик, параллельный пластинам конденсатора? Если электри¬
ческое поле между пластинами было однородным и перпендику¬
лярным пластинам и нулевым вне конденсатора (т.е. как обыч¬
но), то никакая сила не могла действовать на диэлектрическую
пластину. Явление втягивания объясняется кривизной электри¬
ческого поля, которая неизбежно присутствует на краях пластин
конденсатора.
б) Предыдущий результат был бы верен в случае постоянного
напряжения, если бы не тот факт, что заряд на конденсаторе
изменяется, в соответствии с формулой О = С11, как только
диэлектрическую пластину начинают вдвигать между пластина¬
ми конденсатора. Подстановка выражения для заряда (который
зависит от х) в формулу для силы дает
^ £о5(е֊1)£/2
2 ы
т.е. в этом случае сила, действующая на изолированную пласти¬
ну, постоянна.
Интересное заключение можно сделать из выражения для
энергии конденсатора при постоянном напряжении:
ТЕ ^ Си2 - го$и2{(г-'[)х + 1)
2 2 Ш
Формула показывает, что в этом случае энергия конденсатора
увеличивается линейно с х и что отношение изменения энергии
к небольшому смещению Дх изолированной пластины
равно
ДУЛ _ е05(/2 (е ֊ 1)
Дх 2 Ш
С точностью до знака, эта формула точно такая же, как и
формула для силы.
Таким образом, когда диэлектрик вдвигают между пластина¬
ми, система работает над ним, т.е. втягивает его, в то время как
энергия конденсатора увеличивается. Это возможно, потому что
батарея, поддерживающая напряжение конденсатора постоян¬
ным, совершает работу. Дело в том, что емкость конденсатора (и
его заряд) увеличивается, батарея должна подать на пластины
конденсатора дополнительный заряд. Вычисление работы, про¬
изведенной батареей, предоставляется читателям.
221

P158. Расставим токи в резисторах, начиная с последнего
элемента в цепочке (рис.229). Так как ток 1А течет через первый
резистор, такой же ток должен течь и через второй, таким
образом, разность потенциалов на каждом из этих резисторов
1 В. Как следствие, разность потенциалов на третьем резисторе
равна 1 В + 1 В = 2 В, и ток, текущий через него, должен быть
2 А. Ток, текущий через следующий резистор, равен 1 А + 2 А =
= 3 А. Ток в пятом резисторе можно определить, используя
разность потенциалов 2 В + 3 В = 5 В на резисторах с токами
2 А и 3 А, и т.д., как показано на рисунке.
Легко видеть, что наша цепочка резисторов построена, начи¬
ная с последнего элемента, подсоединением элементов поочеред¬
но последовательно и параллельно. Сумма токов, текущих через
два предыдущих резистора, течет через следующий резистор
ряда - первый закон Кирхгофа. Следующий элемент, подклю¬
ченный параллельно, создает новый электрический контур в
цепочке, и поэтому разность потенциалов на этом резисторе
равна сумме разностей потенциалов на двух предыдущих -
второй закон Кирхгофа. Таким образом, в этой так называемой
лестничной схеме законы Кирхгофа позволяют определить токи
и напряжения для каждого резистора.
Заметим, что числовые значения токов (или разностей потен¬
циалов) - числа ряда Фибоначчи: 1, 1, 2, 3, 5, 8, 13, 21. Разность
потенциалов на двух последних резисторах равна 21 В + 13 В =
= 34 В - это и есть разность потенциалов на входе схемы. Так
как общий ток в цепи равен 21 А, то эквивалентное сопротивле¬
ние схемы будет 34 В/21 А = 1,61905 Ом.
Если, не изменяя входное напряжение 34 В, подсоединить
еще один элемент слева к цепи параллельно входу, тогда полный
ток увеличивается до 21 А + 34 А = 55 А. В этом случае
эквивалентное сопротивление будет равно: 34 В/55 А =
= 0,61818 Ом. Если включить еще один элемент слева последо¬
вательно со схемой, то для обеспечения тока через него 55 А
напряжение на входе схемы необходимо увеличить до 34 В +
21А 8А ЗА 1А
X X X х
Рис. 229
222

+ 55 В - 89 В. При этом полное сопротивление цепи будет равно
89 В/55 А = 1,61818 Ом.
Если лестничная схема расширяется далее и далее, получает¬
ся бесконечная цепь. Эквивалентное сопротивление этой цепи
можно рассчитать, используя тот факт, что добавление двух
дополнительных элементов не изменяет ее сопротивления. Таким
образом, целая цепочка может быть заменена одиночным резис¬
тором сопротивлением Я, который является таким, что, если два
<Ч===11С=:==:
Юм
К
I I
I
- • • —> Юм
I
Г
1
г
Рис. 230
резистора сопротивлением по 1 Ом каждый подсоединены к ней
в комбинации один параллельно, а другой последовательно,
эквивалентное сопротивление новой схемы будет также Я
(рис.230). Для этого необходимо выполнить условие
й = Ло + (1/^)1(1/^)’ГДе *0 = 1Ом-
Отсюда получаем квадратное уравнение для определения число-՛
вого значения Я:
Я2-Я-1 = 0,
Положительный корень этого уравнения дает эквивалентное
сопротивление для бесконечной цепочки:
Я = 112^ =1,61803 Ом.
2
Мы видим, что эквивалентное сопротивление цепочки из
восьми — десяти элементов очень близко к сопротивлению
бесконечной цепочки. Следовательно, лестничная схема даже с
относительно небольшим количеством элементов может рассмат¬
риваться как бесконечная.
Примечания, а) На практике нулевые провода открытых
электрических сетей питания могут рассматриваться как лест¬
ничные цепи; нулевые провода привязаны к полюсам и заземле¬
ны, допустим, в каждом десятом полюсе. Такая лестничная схема
состоит из двух типов резисторов, но эквивалентное сопротивле¬
ние бесконечной цепочки можно рассчитать, используя рассмот¬
ренный метод.
223

6) Интересно заметить, что вышеупомянутое квадратное
уравнение - это уравнение золотой пропорции, решение которо¬
го - золотое сечение: (1 + >/5)/2 = 1,61803 ... Именно таким
получается числовое значение эквивалентного сопротивления
бесконечной лестничной схемы.
Наконец, ради эстетического удовольствия, производимого
дробями с множественным уровнем, стоит выразить эквивален¬
тное сопротивление бесконечной цепочки, составленной из рези¬
сторов сопротивлением 1 Ом. На сей раз элементы рассматрива¬
ются по порядку, но не с конца, а с начала, т.е. начиная с левого
конца цепочки:
1
Я = \ +
1 +
1
1 +
1
1 + ՛
1 +
1
1 +
1
1 + ...
Если в конце формулы точки (...) заменить на 1, то получим
эквивалентное сопротивление первоначальной цепочки из вось¬
ми элементов.
Р159. Сначала мы рассмотрим сетку резисторов. Возьмем
точку сетки - узел, в которую ток I входит и затем растекается
до бесконечности. В силу симметрии, одинаковые токи величи¬
ной I/4 растекаются из этой точки по четырем возможным
направлениям, как показано на рисунке 231.
Рис. 231
Затем возьмем (независимо от предыдущего рассуждения)
соседнюю точку сетки - соседний узел, и пусть ток / вытекает из
нее. Снова видим, что одинаковые токи величиной //4 притека¬
ют к узлу по четырем одинаковым сходящимся в узле резисторам
(рис. 232).
Теперь рассмотрим суперпозицию этих двух случаев. Из-за
224

линейности уравнений схемы скаляр¬
ные величины, например токи и раз¬
ности потенциалов, просто склады¬
ваются. Токи, текущие в произволь¬
ном месте сетки, определить сложно,
но ток, текущий между нашими дву¬
мя соседними точками, определить
легко. В этом резисторе суммируют¬
ся те два тока, которые рассмотрены
выше, т.е. через него течет полный
ток 1/2 (рис.233). Но если ток 1/2 течет через сопротивление
Я, тогда на нем появляется разность потенциалов (напряжение)
и ~ Ш/2. Эквивалентное сопротивление между двумя соседни¬
ми точками сетки поэтому равно
л,=^=*.
э I 2
Эквивалентные значения емкостей и индуктивностей для
бесконечных сеток конденсаторов и катушек индуктивности
можно рассчитать подобным образом, и мы получим
Сэ = 2С и Ь = —.
э э 2
Р160. Применим принцип суперпозиции для решения задачи.
Пусть с - число вершин, т.е. узлов, многогранника, п - число его
ребер, встречающихся в узле,(например, в случае додекаэдра,
двенадцатигранника, с = 20 и п - 3). Если ток 1 А втекает в один
узел и из всех других узлов вытекают токи по 1/(с - 1) Л, то,
в силу симметрии, на входе в нашу сеть ток растекается по п
резисторам, откуда ток в одном из них, в том числе и в нашем,
будет равен 1 /п А.
Наложим на предыдущее распределение токов такое (незави¬
симое) распределение, когда из соседнего узла вытекает ток 1 А.
Это возможно тогда, когда во все другие узлы будут втекать токи
по 1/(с - 1) А, включая и первоначальный узел. Опять-таки из
соображений симметрии видим, что через наш резистор течет ток
2/п А, т.е. ток в нем увеличился еще на \/п А. Так как
сопротивление нашего резистора равно 1 Ом, то напряжение՛ на
этом резисторе равно и = 2/п В. Поскольку суммарный ток,
текущий через всю нашу цепь, равен = 1А+ 1/(с-1)А =
= с/(с - 1) А , то эквивалентное сопротивление будет равно
2(с֊1)
и 2/лВ
*'-1г-сЦс-\)К
Ом
ПС
8—1627
225

1
+ —
л
Так, для додекаэдра Яэ = 19/30 Ом , для куба Д, ;= 7/12 Ом .
Подобным образом можно найти сопротивление любой симмет¬
ричной сетки резисторов.
Р161. Обозначим эквивалентные сопротивления первона¬
чальной сетки Яэ и усеченной схемы гэ, а сопротивление
удаленного резистора/?. Мы можем рассматривать первоначаль¬
ную сетку как схему из двух резисторов, включенных параллель¬
но. Тогда просто составить уравнение, которое содержит гэ, а
именно:
А.-1
Кэ гэ
Отсюда легко получаем искомое сопротивление гэ усеченной
схемы:
г = 2
3 Я-Я, '
Например, в случае бесконечной двумерной квадратной сетки
эквивалентное сопротивление Яэ между двумя соседними точка¬
ми равно Я/2. Из этого следует, что эквивалентное сопротивле¬
ние гэ усеченной схемы равно Я.
Р162. Снова используем принцип суперпозиции, чтобы объе¬
динить отдельные рассмотрения втекающего и вытекающего
токов. Пусть А обозначает вершину
квадрата, где входит ток /0, В ~ сосед¬
нюю вершину, где он выходит, а раз¬
ность потенциалов II измеряется между
двумя другими вершинами квадрата С
и £), как показано на рисунке 234.
Если ток /0 втекает в точке А и течет
по направлению к точкам с нулевым
потенциалом бесконечно далеко, то он
растекается сферически симметрично в
проводящем полупространстве, т.е. на
расстоянии г от точки А плотность тока равна
4
/(г).=
Заметим, что это соотношение неверно для очень маленьких
значений г, т.е. когда г ненамного больше размера электрода в
точке А.
Воспользуемся законом Ома в дифференциальный форме,
который выражает плотность тока / через напряженность элек¬
226

трического поля Е и удельное сопротивление среды р :
■! \ £М
;{г) р ■
Используя выражение для, /(г), определяем напряженность
электрического поля в проводящем полупространстве:
Потенциал (и, следовательно, разность потенциалов) можно
определить из выражения для напряженности электрического
поля интегрированием. Но мы попробуем получить результат
при помощи простой аналогии.
Напряженность электрического поля точечного заряда <7
обратно пропорциональна г2 , его потенциал обратно пропорци¬
онален г, и коэффициент пропорциональности тот же самый в
обоих случаях ( £ = &<? г2 и ф = ^/г соответственно). Это
означает, что потенциал ф(г), соответствующий напряженности
электрического поля, определенной выше, будет
ф(г) = ё ■
Чем ближе точка к электроду, через который втекает ток, тем
выше его потенциал. Так, потенциал точки И, равный
ф£> = /0р/(27Гй), выше, чем потенциал точки С, равный
Фс = /0р/(2>/2я*) • Разность потенциалов между двумя точками
О и С равна
/0р(2֊^2)
Фо ~ Фс -
47ш
Теперь обсудим вытекание из полупространства тока /0 в
точке В. Все то же самое, как и в предыдущем случае, за
исключением того, что знаки величин (тока, плотности тока,
напряженности электрического поля и потенциала) изменены на
обратные. Так, потенциал при исследовании в этом случае
описывается функцией
фМ = ֊/оР
2 пг'
где г' -расстояние от точки В. Потенциал точки С более низкий,
чем потенциал точки О, т.е. точка О снова более положительная,
чем точка С. Разность потенциалов между этими двумя точками
та же самая, как и ранее.
227

Если рассмотреть наложение двух предыдущих случаев, то
мы вернемся к нашей первоначальной задаче и получим, что
разность потенциалов между точками С и О ровно вдвое больше
любой из уже найденных разностей потенциалов, т.е.
7„р(2-Д)
и =
2ка
Кроме заданных величин, это выражение содержит искомое
удельное сопротивление р . Поэтому решение задачи таково:
[2 + 42)каи
Р =
Примечание. Этот метод широко используется в реальной
жизни, например чтобы определить среднее удельное сопро¬
тивление какой-нибудь породы (скал, гор, опор и т.д.). Изме¬
рения, естественно, проводятся не на бесконечных полупрост¬
ранствах, а на объемах и плоскостях с линейными размерами
намного больше, чем сторона а нашего квадрата.
Р163. Сначала соединим батарею с концами резистора через
амперметр, а затем подключим вольтметр параллельно резисто¬
ру, как показано на рисунке
235.
Наивно предполагать, что
частное от деления измерен¬
ной разности потенциалов на
ток дает искомое сопротивле¬
ние, поскольку мы не можем
быть уверенными, что в точке
В весь ток, протекший по ам¬
перметру, потечет дальше
только через наш резистор К.
Задача может быть успеш¬
но решена при помощи корот¬
ких замыканий. Используем
провода с нулевым сопротив¬
лением, которыми соединяем
все точки С, Г),... и ампер¬
метр с одной и той же клем¬
мой батареи, как показано на
рисунке 236. Поскольку внут¬
реннее сопротивление ампер¬
метра незначительно, то узлы
228

С, О,... и В - эквипотенциальные точки. Следовательно, нет
никакого тока, текущего между ними, и ток от амперметра
должен весь течь через резистор Я. Возможно, что батарея
должна обеспечить дополнительные токи, текущие к соединени¬
ям С, С*,..., но они не имеют никакого влияния на наше
измерение.
Примечание. Если резистор Я связан параллельно с другими
резисторами, то нет никакого способа измерить сопротивление
этих резисторов по отдельности, можно найти только их эквива¬
лентное сопротивление.
Р164. Пусть ток I втекает в куб в вершине А и вытекает из
вершины В, находящейся на другом конце пространственной
диагонали куба (рис.237).
Симметрия схемы приводит к тому, что токи, текущие через
каждый из трех резисторов, которые подсоединены в точках Л и
В, равны//3, и, следовательно, напряжения на этих резисторах
одинаковы.. Таким образом, наборы точек, обозначенных на
рисунке буквами О и X, находятся под одинаковыми потенциа¬
лами, т.е. точки каждого набора могут быть соединены вместе без
нарушения «работы» схемы.
Нарисуем новую эквивалентную схему (рис.238), которая
существенно проще исходной. Эквивалентное сопротивление
можно теперь рассчитать в уме. Действительно, если все резис¬
торы имеют сопротивления по 1 Ом, то эквивалентное сопротив¬
ление равно 5/6 Ом.
Одномерный куб - это просто один резистор, сопротивление
которого равно 1 Ом. Двумерный куб - это квадрат. Два
резистора исходят из одного конца диагонали, и два резистора
сходятся в противоположном конце той лее самой диагонали.
Если ток течет через квадрат, конечные точки другой диагонали
эквипотенциальны, поэтому две группы двух параллельных
229

Рис. 239
резисторов связаны последовательно.
Таким образом, для квадрата эквива¬
лентное сопротивление снова равно
1 Ом. Как мы уже видели, для трех¬
мерного куба три резистора исходят
от каждого конца диагонали, а остав¬
шиеся шесть резисторов присоединя¬
ются к эквипотенциальным точкам.
Четырехмерный куб может быть
получен параллельным смещением
трехмерного куба в направлении чет¬
вертого измерения, сопровождаемым соединением соответству¬
ющих точек. Четырехмерный куб поэтому имеет 12 + 12 + 8 =
= 32 грани (12 для каждого из двух нормальных кубов плюс 8
для присоединения к соответствующим углам). Искаженную
проекцию такого куба можно сделать для исследовательских
целей, заменяя смещение увеличением. Рисунок 239 показыва¬
ет одну диагональ А В из восьми возможных.
Для четырехмерного куба из любой вершины выходят че¬
тыре ребра, и их конечные точки эквипотенциальны. То же
самое справедливо для другого конца диагонали куба. Самый
короткий путь от одной из этих эк¬
випотенциальных поверхностей к дру¬
гой - через любые два резистора из
24 оставшихся. Это означает; что
внутренние точки этих 24 резисто¬
ров также эквипотенциальны, т.е. две
группы по 12 резисторов соединены
параллельно, а сами группы соеди¬
нены последовательно. Развернутая
в плоскости схема показана на ри¬
сунке 240; ее эквивалентное сопро¬
тивление равно 2/3 Ом.
Примечание. Задача может быть
обобщена на я-мерный куб соответ¬
ствующим выбором и дальнейшим
соединением эквипотенциальных то¬
чек. Вообще, эквивалентное сопротивление диагонали я-мерно-
го куба, сделанного из резисторов сопротивлением 1 Ом, равно
Кп Ом, где Кп задается формулой
1 1 1
т
г
-С
±
X
£
-в
г
ЙЙ
т
X
X
X
Рис. 240
X
-л
я»
1 • с! 2 • С2 3 • С:
+... +
1
п • С”
230

Си՜
Ре
Р165. Пусть I - ток, текущий
в проводе, 5 - сечение провода,
р- и р2 - удельные сопротивле¬
ния металлов (рис.241). По зако¬
ну Ома на однородном проводе
длиной / напряжение падает на
г7 / /о Рис. 241
и = /р 1/Ь , откуда для напряжен¬
ности электрического поля Е в проводе получаем
I 5 '
Удельное сопротивление меди меньше, чем у железа, поэтому
напряженность электрического поля должна быть в меди мень¬
ше, чем в железе. Согласно закону Гаусса, если на границе
наблюдается скачок напряженности электрического поля, то эта
граница имеет нескомпенсированный заряд, который в нашем
случае равен
О = е05 (£Ре ֊ £Си) = £0/ (рРе - рСа).
Интересно, что этот заряд зависит от величины тока и от
удельного сопротивления вещества и не зависит от сечения
провода.
Подставив известные данные, получим, что накопившийся
заряд равен О = 510՜21 Кл , что составляет только 1/30 от
элементарного заряда! Хотя через провод течет измеряемый
макроскопический ток, накопленный заряд - это только малень¬
кая часть микроскопического элементарного заряда. Этот стран¬
ный результат показывает, что классическая электродинамика
(представляющая носители заряда материальными точками) не
всегда может правильно описывать электрические явления. Только
применение более сложных законов квантовой теории и статис¬
тической физики может дать более точное описание рассмотрен¬
ного явления.
Р166. В единицах СИ скорость самолета равна 200 м/с.
а) Магнитное поле направлено вертикально вниз, и индуци¬
рованное напряжение равно
и = ВЬ = б • 10՜5 Тл • 80 м - 200 м/с = 960 мВ
при более высоком потенциале на верхней части крыла правого
борта.
б) Движение самолета параллельно магнитному полю, поэто¬
му никакая разность потенциалов не возникает.
231

в) Так как магнитное поле - это поле диполя, то на экваторе
индукция магнитного поля в два раза меньше, чем на полюсе.
Поле горизонтально, и индуцированное напряжение равно
3-10՜° Тл -8м- 200 м/с = 48 мВ с более высоким потенциалом
на днище самолета.
г) Вертикальная составляющая индукции магнитного поля
равна 5 • 10~э • зт66°Тл, а составляющая скорости самолета
равна 200/72 м/с , что приводит к разности потенциалов 520 мВ
между концами крыльев с более высоким потенциалом у правого
борта. Аналогично, разность потенциалов 23 мВ появляется
между верхней точкой (с более высоким потенциалом) и днищем
самолета.
Р167. Пусть стержень перемещается по наклонной плоскости
и в некоторый момент имеет скорость V и ускорение а, в то время
как в нем течет ток /. Благодаря наличию магнитного поля
стержень тормозится. Мы можем написать уравнение движения
стержня:
та = тяд'зт а - ВП .
Это уравнение одно и то же для всех трех случаев. Различия
возникают из-за разных соотношений между индуцированными
напряжениями и токами в стержне.
а) Если цепи замкнута резистором с омическим сопротивле¬
нием Я, то ток / и индуцированное напряжение II = В1ю связаны
соотношением
1 _Ц _В1у
~ Я ~ Я ’
Это означает, что сила торможения увеличивается со скоростью,
поэтому ускорение стержня со временем уменьшается, и в
конечном счете стержень движется с постоянной скоростью. Эту
конечную максимальную скорость <умах можно найти из уравне¬
ния движения, если положить ускорение равным нулю, откуда
получаем
_ тдЯэтсс
Ччах _ •
б) Пусть теперь цепь замкнута конденсатором емкостью С.
Заряд на конденсаторе определяется индуцированным напряже¬
нием:
О = си = свь.
Обратите внимание на то, что ток, текущий через стержень равен
232

производном по времени от заряда:
I = ~֊ = с— = СВ1— = СВ1а
сИ (И сИ
Другими словами, ток прямо пропорционален ускорению стерж¬
ня. Если полученное выражение для тока подставить в уравнение
движения, то найдем ускорение стержня:
тд бш а
т + СВ212 '
При этом скорость стержня (а также заряд на конденсаторе)
прямо пропорциональна времени.
в) В случае если цепь замкнута катушкой индуктивностью L,
соотношение между индуцированным напряжением и током
будет иметь вид
LJL = Blv = BId±
dt dt
Обратим внимание на то, что в начале движения ток I и
координата х равны нулю, поэтому можно записать
LI = В1х.
Подставим найденное отсюда значение тока в уравнение движе¬
ния:
В212
та — mg sin а — х .
Сила, действующая на стержень, равна сумме постоянного
положительного члена и отрицательного члена, пропорциональ¬
ного координате х. Точно такое же уравнение описывает колеба¬
ния тела, подвешенного на пружине. Таким образом, наш
стержень совершает гармонические колебания относительно по¬
ложения равновесия, имеющего координату
_ mgLsma
*° ~ В2/2 '
Амплитуда колебаний тоже равна х0, а зависимость смещения
стержня от времени выражается так:
х (£) = х0 (1 ֊ cos соt),
где частота колебаний равна
В1
со =
233

Р168. а) В момент, когда подключается конденсатор, в
стержне возникает ток I = и0/Я , и на стержень действует сила
Л ֊ ВII, которая сообщает ему начальное ускорение а =
= ВШ0/(тЯ). Заряд О на конденсаторе и напряжение на нем
начинают уменьшаться. В соответствии с законом Ленца, ЭДС
самоиндукции, возникающая в разгоняющемся стержне, умень¬
шает ток в стержне, но при этом сама ЭДС индукции увеличи¬
вается. Это приведет к тому, что в некоторый момент суммарное
напряжение в цепи окажется равным нулю. Тогда стержень будет
иметь максимальную скорость в>тах , которая определяется выра¬
жением
о/,. _ Флип
#/утах ֊ •
Запишем уравнение движения стержня:
3՜° 01Г ы^О
т— = та = ВЦ ֊ -В1 ,
сЦ сЦ
где ускорение стержня и ток через него выражены в виде
производных по времени от скорости (с1и/<И;) и заряда (с10/сИ)
соответственно. Пропорциональность между двумя скоростями
изменения не зависит от времени. Скорость стержня увеличи¬
вается от нуля до г>тах , пока заряд на конденсаторе уменьшается
от О0 = Си0 до От1п . Поэтому уравнение движения можно
записать в виде
^шах =^(Оо-Отт)-
Конечную скорость атах и остаточный заряд От1п можно
рассчитать, используя полученные ранее уравнения. Окончательно,
вюи0 с2в212и0
*шх тл-СВ212' Ут!п" т + СВЧ2՛
б) Полученные выше соотношения показывают, что макси¬
мальная скорость стержня пропорциональна начальному напря¬
жению и0 на конденсаторе. Таким образом, конечная кинетичес¬
кая энергия стержня пропорциональна (для заданных
значений С и т), т.е. пропорциональна начальной энергии
системы. Коэффициент пропорциональности можно оценить как
эффективность Л (КПД) системы, рассматриваемой в качестве
электромагнитной пушки, и записать в виде
ть*/2 1

Произведение двух членов в скобках равно 1, и из неравенства
между средним арифметическим и средним геометрическим
следует, что сумма слагаемых по крайней мере равна 2. Это
означает, что эффективность И электромагнитной пушки не
может быть больше чем 25%.
Примечание. Из условия- для максимальной эффективности
можно найти, что на конденсаторе осталась только половина
начального заряда. Таким образом, в конденсаторе осталась
только одна четверть его начальной энергии, еще одна четверть
преобразовалась в кинетическую энергию стержня, а половина
начальной энергии рассеялась в стержне в виде тепла.
Р169. а) Скорость увеличения магнитной энергии ( =
= Ы2/2 ) равна разности между мощностью батареи и мощнос¬
тью рассеяния тепла в резисторе:
ч2 гг 2 ТТ2
4Ц
(П
= ш- г я = -я
I
иу 41 <41
2Я] +4.Я~ 4Я
Ясно, что скорость увеличения энергии максимальна, когда
1 = Р-
2Я
б) По второму закону Кирхгофа,
и = 1Н + 1—.
(Я
Из этого уравнения получаем зависимость тока от времени:
и
11 _ О / *-
/М = £(1-«г*П
график которой представлен на рисунке 242. Мощность Р{£),
Рис. 242
Рис. 243
рассеянная в резисторе в виде тепла, равна
и՜
Р (I) = 12я = — (1 - е~т/1 у .
235

На рисунке 243 показан график
Р (с), из которого видно, что мощ¬
ность увеличивается монотонно.
Скорость изменения мощности сна¬
чала нарастает, в какой-то момент
достигает максимума и затем умень¬
шается монотонно до нуля, как по¬
казано на рисунке 244.
Самая большая скорость изме¬
нения энергии, как для катушки индуктивности, так и для
резистора, имеет место тогда, когда 12 изменяется очень быстро.
В пункте а) мы нашли, что это происходит, при I = II/(2Я) .
Подстановка этого значения в выражение для мощности позво¬
ляет найти соответствующий момент времени:
* = —1п2~0,69—.
Л Я
Примечание. Скорость получения энергии от батареи равна
(Л, и, таким образом, она пропорциональна току, который
монотонно увеличивается.
Са.мое быстрое увеличение тока имеет место при t = 0, но самое
быстрое увеличение квадрата тока (который пропорционален
магнитной энергии катушки) происходит позже.
Просто для забавы вы можете решить «зеркально-симметрич¬
ную» задачу, в которой катушка индуктивности заменена кон¬
денсатором .
Р170. а) Такие цепи, трудоемкие для анализа с помощью
дифференциальных уравнений, становятся простыми, если ис¬
пользовать комплексные импедансы. Импеданс катушки индук¬
тивностью Ь при угловой частоте со равен шЬ, импенданс
конденсатора емкостью С равен 1/(г'соС) . Здесь мнимая единица
.2
г равна квадратному корню из -1, т.е. г = ֊1. Импедансы
подчиняются тем же самым правилам, что и сопротивления
резисторов, а именно: при последовательном соединении общее
сопротивление равно
Л = Я{ + Я2 ,
при параллельном соединении общее сопротивление равно
236

Для схемы, представленной в условии задачи на рисунке 75,
полный импеданс X записывается в виде
г =
гсо/. • гсо/. (1/(гсоС))-(1/(гсоС))
гсо/. + гсо Ь (1/(гсоС)) + (1/(гсоС))
гсо/.
+
1
2 2 гсоС
Величина тока, идущего от источника, равна
1 - со՜/.С
2гсо С
„А
11 и
и0 |2гсоС1
|1-со2/.с|
- С//0С00
2х
Л-х*
где со0 = 1/71С - собственная частота, х = со/со0 ֊относитель¬
ная частота колебаний. Зависимость амплитуды тока от относи¬
тельной частоты для этого случая
изображена на рисунке 245.
Заметим, что теоретически ток
увеличивается без предела, когда со
приближаются к со0 , но практичес¬
ки источник не будет способен со¬
здать такой ток. В любом случае
реальные катушки индуктивности и
провода имеют ненулевое сопротив¬
ление, и пик на рисунке 245 имеет конечную величину.
Подобным образом рассчитаем импеданс схемы, представлен¬
ной в условии задачи на рисунке 76:
1
Рис. 245
г =
Откуда следует
\7А =
гсо/. • (1/(гсоС)) гсоЬ ■ (1/(гсоС))
гсоI + (1/(гсоС)) гсоЬ + (1/(гсоС)) ՛
С//0со0 |1-х2|
2 со!
и =
|1-со^/,С|
Зависимость амплитуды тока от от¬
носительной частоты в этом случае
изображена на рисунке 246. Заме¬
тим, что при со = со0 схема имеет
бесконечный импеданс, и ток через
нее не идет.
Интересно также, что зависимос¬
ти амплитуды тока на рисунках 245
и 246 ֊ взаимно обратные функции.
2х
237

б) Катушки индуктивностью Ь, 2Ь, Ь/2 и конденсаторы
емкостью С, 2С, С/2, полученные из одинаковых компонентов
при их последовательном или параллельном соединении, широко
используются для того, чтобы конструировать цепи, настроен¬
ные на разные резонансные частоты. В данном случае - на
резонансные частоты со0, со0 /2 , 2со0 > ю0 42, %/2со0 • Как
показано на рисунке 247, для двух из них имеются два варианта.
2со0
Рис. 247
Р171. В случае замкнутой цепи через элементы схемы идут
токи, как показано на рисунке 248. Как только цепь разомкнули,
токи, текущие в каждой катуш¬
ке, практически остаются теми
же самыми. Если бы это было не
так, то имело бы место быстрое
изменение магнитного потока,
которое индуцировало бы очень
высокое напряжение в катушке.
Поэтому токи 21 и / продолжа¬
ют течь в катушках и определя¬
ют токи, текущие через лампы
(рис.249).
Это означает, что самая близ¬
кая к выключателю лампа вне¬
запно вспыхнет, а яркость двух
других ламп не изменится. Так
происходит в течение очень короткого периода времени, а
впоследствии все три лампы постепенно уменьшат силу свечения
и погаснут.
Р172. Площадь поперечного сечения области, которая запол¬
нена витками соленоида, фиксирована, а площадь сечения про¬
вода изменяется как с/2 , где (1 - диаметр провода. Таким
образом, число витков п ֊ с1~2 . Сопротивление одного витка
обратно пропорционально площади поперечного сечения прово¬
да, т.е. изменяется как сГ2 , и, следовательно, сопротивление на
или
или
238

единицу длины соленоида Л ~ пс1 2 ~ (I 4 . Заданное магнитное
поле В ֊ п1, поэтому требуемый ток I ~ гГх. Тепло, рассеянное
с единицы длины, есть Я12 ~ (сГ4)[п~х) = = 1, т.е.
не зависит от с1. Это означает, что в плане нагревания не имеет
значения, какого диаметра выбрать провод.
Р173. Уравнение, описывающее силы, которые удерживают
свободный электрон на круговой орбите (внутри цилиндра),
имеет вид
еЕ ± егсаВ = тгсо2 ,
где е - заряд электрона, т - его масса, г - расстояние от оси
вращения и Е — напряженность электростатического поля,
возникающего в цилиндре из-за перераспределения заряда. Знак
«±» показывает, что магнитная сила Лоренца может быть
направлена внутрь или наружу, в зависимости от направления
вращения цилиндра. Преобразование уравнения движения дает
\
7-4
Ее =
/ о
таг
±со В
г = Кг
Ь
откуда видно, что напряженность электростатического поля
непосредственно пропорциональна ради¬
усу орбиты.
Используя закон Гаусса, можно най¬
ти плотность электрического заряда в
цилиндре. Рассмотрим тонкую цилинд¬
рическую оболочку, изображенную на
рисунке 250, и обозначим плотность за¬
ряда на расстоянии г от оси через р.
Поток вектора напряженности, который
входит изнутри в цилиндрическую обо¬
лочку, равен 2кгВЕ (г), а который вы¬
ходит из нее, равен
2п (г + Дг) Е (г + Аг).
Согласно закону Гаусса, имеем
Рис. 250
К (г + Дг) • 2п (г т Дг) Ь - Кг • 2кгЬ = — р
£0
2кг АгЬ
Теперь можем получить выражение для плотности заряда:
2е0сот ( еВ
р = ֊^ со± —
е I ш
239

Отметим, что плотность заряда не зависит от г. Она может
быть положительная, отрицательная или нулевая - в зависимо¬
сти от направлений и величии магнитного поля и угловой
скорости. Плотность заряда равна нулю, если со= еВ/т . Для
этой ситуации положительные и отрицательные заряды не раз¬
делены внутри цилиндра, совершая вместе с цилиндром круговое
движение.
Примечание. Чтобы получить представление о порядках
используемых величин, примите, что данное магнитное поле
сопоставимо с магнитным полем Земли около экватора, т.е.
В = 3-10՜° Тл . Нулевая плотность заряда соответствует угло-
А 1
вой скорости со = еВ/т = 5,3 • 10 с - это больше чем 50
миллионов оборотов в минуту! Такое быстрое вращение не может
быть реализовано практически, так как никакой материал не
выдержит этого.
Р174. Распределение электрического заряда в любой точке
во вращающейся системе координат К' такое же, как и в
лабораторной (иперциональной) системе координат К, потому
что плотность заряда пропорциональна числу электронов в
единичном объеме, а число и объем не зависят от системы
координат, т.е. инвариантны. Из этого следует, что плотность
электрического заряда однородна во вращающейся системе ко¬
ординат и равна
Р' = Р = 2£с
/ 9 \
таг
±В со +
* у
֊ ±2еаВ(л.
Сила, действующая на заряженную частицу, должна быть од¬
ной и той же в обеих системах отсчета (это иллюстрируется,
например, тем фактом, что удлинение пружины, которое изме¬
ряет силу, не зависит от системы отсчета). Таким образом,
Р' = Р .
Во вращающейся системе координат, связанной с цилиндром,
свободные электроны металла находятся в покое, и, таким
образом, суммарная сила, действующая на них, должна быть
пулевой (иначе они двигались бы). Если центробежной силой
пренебрегают, то это означает, что электрическое поле также
должно быть нулевым ( Е' = 0 ). Далее,
О [Ё + [о х В]) = Р = Р' = 0(Ё' + [(5 + 50Т„) х В']),
где 50ТН - относительная скорость двух систем координат,
которая различна для разных точек цилиндра. Напомним, что
240

Е = соВг , и заметим, что векторное произведение [йотн х В'~^
равно соВ'г и направлено по радиусу. Тогда мы делаем вывод,
что магнитное поле то же самое в обеих системах координат, т.е.
В' = В . Из этого следует, что во вращающейся системе отсчета
электрические заряды могут существовать без связанного с ними
электрического поля, как показано на рисунке 251.
Е(г) = О
©
©
©
©
©
р * О
Рис. 251
©
©
©
©
©
©
© ©
©
© ©
© ©
© ©
Р = О
Рис. 252
Точно так же можно доказать, что в системе отсчета наблю¬
дателя, вращающегося в однородном магнитном поле, существу¬
ет неоднородное электрическое поле, хотя нет никаких электри¬
ческих зарядов (рис.252).
Это означает, что закон Гаусса (соотношение между электри¬
ческим потоком и зарядами, связанными с ним) не выполняется
во вращающихся системах отсчета. Это — удивительный резуль¬
тат, который справедлив даже при медленном (нерелятивист¬
ском) движении.
Р175. Ошибочно рассматривать данную задачу как одномер¬
ную. Величина электрического поля, рассчитанная Джеком,
правильная (£ (г) = со , но направление электрического поля
в пределах вращающейся спицы направлено по радиусу от оси
вращения, как показано на рисунке 253. Это означает, что
электрический поток через боковую поверхность цилиндрическо¬
го стержня отличен от нуля.
Более того, как будет показано
ниже, для элементарного цилиндра
полный поток через боковую поверх¬
ность спицы равен величине потока
через ее внешний конец. Вероятно,
это удивительно, что половина элек¬
трического потока выходит через бо- ® ® ® ®
ковую поверхность цилиндра. Рис. 253
® ® ® ® ®
В
-® —*-®-
Е ®
со
9—1627
241

Правильный результат можно рассчитать, используя закон
Гаусса. Соответственно выбранная поверхность показана на
рисунке 254. Полный поток вектора напряженности электри¬
ческого поля равен
Ф = Е (г + Дг) к (г + Дг) 9-Я(г) кгв ֊
= Всо/гв ((г + Дг)2 - г21 ~ 2В(окв г Ат .
Мы можем связать поток с плотно¬
стью заряда, используя соотноше¬
ние
рДУ р/гОгДг
Ф =
'О
-о
Рис. 254
которое дает величину плотности
заряда р , идентичную величине,
которую получила Джилл.
Примечание. Плотность заряда может быть или положитель¬
ной, или отрицательной, в зависимости от направлений враще¬
ния и индукции магнитного поля. Распределение заряда внутри
спицы однородно, но результирующий заряд на спице нулевой,
поскольку на поверхности спицы есть заряды противоположного
знак. Поверхностное распределение сложное и не может быть
найдено элементарными методами.
Р176. Разложим магнитное поле Земли на горизонтальную
и вертикальную составляющие. Вертикальная составляющая
не вызывает никакого тока в кольце, так как она находится в
плоскости кольца. Пусть В - горизонтальная составляющая
магнитного поля, со - угловая скорость вращения кольца.
Магнитный поток Ф, пронизывающий кольцо, равен
Ф = иг2В cos со?t,
поэтому напряжение самоиндукции составляет
с1Ф о
U = = (йкг В sin соt.
dt
Ток, текущий в кольце, равен
_ U ожг2В .
I = — = sin со£ .
R R
Этот ток индуцирует в центре кольца магнитное поле
В, =
р07 _ М-о00717՜-® •
2г
2 R
sin соt.
242

Направление этого магнитного поля перпендикулярно плоскости
кольца и вращается вместе с ним.
Разложим вектор В } на параллельный внешнему полю В и
перпендикулярный ему. Параллельная составляющая пропорци¬
ональна произведению coscot sin cot = ^ sin 2cot, которое дает
ноль при усреднении по времени. Перпендикулярную компонен¬
ту можно выразить так:
_ РоCQ7irS . 2 ц00ЖГВ ,, . .4
В, = — sin cot ֊ — (i - cos2cot).
1 2R AR '
При усреднении по времени справа останется только первый
член:
R ֊ У-0®КГВ
±ср 4 R •
Вот это поле и заставляет магнитную стрелку отклоняться
на а = 2° от ее исходного направления (между севером и
югом). Так как стрелка ориентируется по направлению сум¬
марного магнитного поля, то угол отклонения определяется по
формуле
tga = 5i££ = ^:
В 4 R '
Стрелка будет совершать небольшие колебания относительно
вышеупомянутого положения с амплитудой, определенной в
соответствии с механическими и магнитными характеристиками
стрелки и силами демпфирования.
Интересно обратить внимание на то, что угол отклонения
магнитной стрелки не зависит от величины геомагнитного поля.
Единственно, что важно, - это то, чтобы горизонтальная состав¬
ляющая этого поля не была нулевой. Сопротивление кольца
можно рассчитать из последней формулы и получить
R = 1,78 -КГ4 Ом .
Р177. Обозначим I ток через вольтметр и i — ток через
большую дугу кольца. Тогда показания вольтметра заданы:
RI. Применяя законы Кирхгофа для двух приведенных в
условии задачи схем, получаем уравнения
0 /г . Л 1

В случае а) Л. = 0 , и решение системы уравнений дает, что
I = 0; следовательно, и показание вольтметра равно нулю.
В случае б) X = 0 - sin 0 , и прямые, но достаточно длинные
алгебраические расчеты приводят к тому, что показания вольт¬
метра будут равны
У _ 2тс2Ra2 sin 0 dB
4%2R + rQ(2n-Q) dt '
Pi78. Рассмотрим два касающихся друг друга диска, каждый
радиусом L/(2тс) , как показано на рисунке 255. Если диски
расположены в плоскости, перпендику¬
лярной однородному магнитному полю,
то на их свободных концах возникает
напряжение
U = 2кЯ2 — .
At
Прокрутим диск, расположенный справа, на 180° относитель¬
но его оси симметрии е (рис.256,а). Его верхняя (темная)
сторона тогда становится нижней стороной (рис.256,б). Теперь
повернем тот же самый диск снова на 180°, но на сей раз
относительно оси Ь. В итоге, темные стороны обоих дисков теперь
находятся наверху (рис.256,в), и периметр их точно такой же,
как периметр нашей ленты Мёбиуса.
Таким образом, в случае с лентой в равномерно изменяющем¬
ся магнитном поле, показание вольтметра будет равно
у,՝
Ы 2к
Это значение намного выше того, которое можно было бы наивно
ожидать, если бы рассуждение велось относительно площади
просто бумажной полоски. Область (односторонней) поверхно¬
сти, охватывающей ленту Мёбиуса, не такая, как площадь
244

бумажной полоски, и для узких лент она реально намного
больше!
Напряжение самоиндукции можно определить, превратив
лист Мёбиуса в обычный виток в виде восьмерки (см. рис.255)
и складывая алгебраически значения напряжений, возникающих
при каждом повороте (принимая во внимание их «направле¬
ния»). В данном случае напряжения в обеих петлях одни и те же,
поэтому напряжение 110 ֊ кпК2, возникающее в одной петле,
просто удваивается. Итак, полное напряжение равно
Р179. Ток / от времени £ во внешнем соленоиде изменяется
по закону I = И, а ток 21 во внутреннем соленоиде - по закону
21 = 2И, где к - константа. Эти токи создают хчагнитное поле
В = [10пИ во внешнем соленоиде и поле 3В во внутреннем, где
п - число витков на единицу длины. Магнитный поток через
площадь, ограниченную траекторией частицы радиусом г, ра¬
вен
Постоянную величину индуцированного электрического поля Е
можно рассчитать по скорости изменения магнитного потока со
временем:
2г
Заряженная частица удерживается на своей круговой орбите
силой Лоренца:
а ускоряется вдоль круговой орбиты электрическим полем:
та1 = яЕ ,
где т - масса, V - скорость, аг - касательное ускорение и я -
электрический заряд частицы. Поскольку электрическое поле Е
постоянно, скорость V частицы увеличивается со временем рав¬
номерно:
и = 2и0 = 2ыв2.
Ф = пЯ2 ■ 2В + пг2 ■ В = [2Я2 + г2) %\х0пЫ .
откуда
,2
= я ъВ,
(*)
г
V = а± =
Я Е1 {2В2 +г2)\1.ъпкд1
т
2тг
245

Подставляя выражения для V и В в уравнение ( * ), получаем
т [2Ег + г2]1х0пкаС
и™-.Л- = .
г Атг
Это уравнение удовлетворяется, если
= 1,
2 Я2 + г2
2г‘
откуда получаем
г = 72# .
Р180. Изменяющееся магнитное поле индуцирует в кольце
электрическое поле. Так как кольцо диэлектрическое, заряды на
нем закреплены. Мысленно разделим кольцо на маленькие
участки длиной Д5 и обозначим Е1 касательную составляющую
индуцированного электрического поля (в общем случае Е/.
может изменяться от точки к точке). Заряд АО на маленьком
участке Дз кольца равен
2пг
где г - радиус кольца. На этот заряд действует сила
Д#г = АОЕ1
и момент сил
ДМ = гАЕ1 .
Полный крутящий момент, испытываемый кольцом, равен
М = ХДМ = ТгО — Е, = .
2 пг 2 и
Сумма 2е£Д5 - это индуцированная электродвижущая сила,
возникающая в кольце, которая прямо пропорциональна скоро¬
сти изменения магнитного потока:
^ ДФ 2 ДВ
У Е.Аб = = -пг -—
^ ‘ Д£ Д£
Под действием крутящего момента кольцо, которое имеет
момент инерции I = тг2 , начинает раскручиваться с угловым
ускорением а. В течение малого интервала времени At его
угловая скорость со изменяется на
Дсо = ссД£ = — Д£ = Щ-пг2֊]-Ц-Д£ = ֊~֊ДВ .
I 2п I АЬ) тг2 2т
246

Так как магнитное поле увеличивается от нуля до В, то конечная
угловая скорость кольца будет
Примечания: а) Отрицательный знак показывает, что, если
заряд положительный, то направление вектора угловой скорости
противоположно вектору магнитной индукции.
б) Интересно обратить внимание на то, что конечная угловая
скорость зависит только от изменения магнитного потока и не
зависит от радиуса кольца, времени, в течение которого магнит¬
ный поток изменяется, и характера его изменения во времени.
в) При вычислениях мы пренебрегли магнитным полем,
возникающим из-за вращающегося кольца (на нем ведь заряды
закреплены).
г) Кроме случая цилиндрически симметричного однородного
магнитного поля, невозможно найти значение индуцированного
внутри кольца электрического поля, не зная геометрической
структуры магнитного поля и местоположения кольца в магнит¬
ном поле. Мы можем определить лишь полную величину инду¬
цированной электродвижущей силы, но не напряженности элект¬
рического поля.
Р181. Результирующее магнитное поле В' является суммой
магнитных полей Земли В0 и соленоида В:
В' = в0±в.
Ток /, возникающий в соленоиде, определяется индуцированным
напряжением (Уинд и сопротивлением В:
} __ ЦИИЛ = в'г2а
Я 2В ’
где индуцированное напряжение пропорционально скорости, с
которой радиус диска «заметает» поток магнитного поля. Маг¬
нитное поле, создаваемое током соленоида, равно
В = ц0д/ .
Решая систему полученных уравнений, определяем В, В' и I.
Два знака, встречающиеся в первом уравнении, допускают как
положительное, так и отрицательное значения угловой скорости.
Значение со принимается положительным, если магнитное поле
соленоида действует согласно с магнитным полем Земли. Таким
образом, получаем следующие выражения для суммарного маг-
247

нитного поля В' и тока I:
2 ЯВ0
В' =
I =
В0г2 со
б)
2Я - 110ггш ’ 2Я - М-оГ2согг '
Когда диск покоится, / = 0, и суммарное магнитное поле В'
равно просто В0 , т.е. магнитному полю Земли.
Если направление вращения таково, что поле соленоида
направлено против внешнего магнитного поля ( со < 0 ), суммар¬
ное поле В' с увеличением угловой
скорости диска асимптотически умень¬
шается до нуля. На таких высоких
скоростях вращения ток в катушке
стремится к -В0/(\х0п) (такой ток
необходим, чтобы нейтрализовать
магнитное поле Земли). Вращение
диска в противоположном направле¬
нии ( со > 0 ) заставляет суммарное
магнитное поле увеличиваться. Это
ведет к более высокому индуциро¬
ванному напряжению и большему
значению тока, что, в свою очередь,
приводит к дальнейшему увеличе¬
нию магнитного поля. В условиях
положительной обратной связи как
магнитное поле, так и ток стремятся
к бесконечности, когда угловая час¬
тота со достигает критического зна-
= 2 /?/(^0г2п) , как показано на рисунке 257. При этом
тепло, выделяемое в катушке, тоже должно стать бесконечно
большим. Но этого практичес¬
ки не происходит, так как си¬
стема, приводящая соленоид
во вращение, не может удер¬
жать угловую скорость на
уровне сокрит и количество
оборотов в единицу времени
становятся больше критичес¬
кого значения, в результате
чего ток и магнитное поле
уменьшаются.
«Странное» поведение си¬
стемы легче понять, если отно-
_А
Ро72
Рис. 257
чения со.
крит
248

шение между током в соленоиде и результирующим магнитным
полем представить графически (рис.258). Согласно полученно¬
му ранее уравнению
/ ֊ в'г2(0
" ,2Р ’
ток I пропорционален В' таким образом, что коэффициент
пропорциональности зависит от угловой скорости со. График
зависимости I от В' представляет прямую линию, проходящую
через начало координат, с тангенсом угла наклона, пропорцио¬
нальным со. Уравнение
В'= В0+ [х0п1
для магнитного поля выражает также линейную зависимость, но
ее график не проходит через начало координат. Тангенс угла
наклона пропорционален 1 (р-о22) и не зависит от со. Пересечение
этих двух прямых и определяет фактический ток и суммарное
магнитное поле. Если со = сокрит, то наклоны двух прямых
одинаковы, и уравнения не имеют решения. Практически, кри¬
тическая угловая частота настолько высока, что на практике к
соответствующему состоянию нельзя даже приблизиться.
Джоу лево тепло, выделяемое соленоидом, должно быть равно
механической работе, произведенной при вращении диска. Элек¬
трическая мощность равна Рэл = /2Р , в то время как механичес¬
кая мощность равна произведению крутящего момента М на
угловую скорость со,т.е. Рмех = Мсо. Крутящий момент М равен
произведению силы В'1г на среднее расстояние г/2 ее линии
действия от оси. Использование соотношения между В' и I
подтверждает, что Рэл = Рмех .
Устройство, описанное в этой задаче, называется однополяр¬
ным динамо.
Р482. Полный магнитный поток пронизывающий кольцо,
состоит из потока внешнего магнитного поля и собственного
потока, обусловленного самоиндукцией:
Ф = Вгш% + 11.
Любое изменение магнитного потока индуцирует ток в кольце в
соответствии с формулой
Поскольку омическое сопротивление Р сверхпроводящего коль¬
ца равно нулю, магнитный поток через кольцо не должен
249

изменяться, т.е.
Ф = BQ (1 ֊ az) 7cr02 + LI = const.
С учетом начальных условий (г = О, I = 0) получаем
Ф = BqTctq .
Тогда ток в кольце равен
^ = BqOZTCTq
L
Силу Лоренца, действующую на кольцо (которая может быть
только вертикальной, из-за симметрии устройства), можно запи¬
сать в виде
Fz = -Вг • 2тсг0/ (z) = -В0(3г0 • 2лг0 = -kz ,
где 2
2сф (лт-оДэ)
L
Сила Лоренца, таким образом, прямо пропорциональна верти¬
кальному смещению кольца с коэффициентом пропорционально¬
сти k, который определяется из данных задачи. Этот результат
верен только для малых смещений, так как магнитная индукция
для больших изменений координат описывается более сложными
формулами.
Запишем уравнение движения кольца:
таг = Fz - mg = -kz ֊ тд .
Из уравнения следует, что кольцо совершает гармонические
колебания около положения равновесия z0 = - mg k по закону
z (t) - z0 = A cos cot,
где со = yjk т . Из начальных условий следует, что А = -z0 ,
тогда
з (t) = — (cos cot -1).
Вертикальная координата z <0, из чего следует, что сила
Лоренца всегда направлена вверх и обращается в ноль в самой
верхней точке колебаний. Ток в кольце течет всегда в одном и том
же направлении.
Подстановка числовых данных дает: со = 31,2 с" и А = 1 см.
Используя выражение 2 (t), можно теперь записать зависимость
250

тока, текущего в кольце, от времени в виде
/ = Ва^г(0 = Во^1(с0з(0,_1)^
Максимальное значение тока, которое соответствует минималь¬
ному расстоянию кольца от магнита, равно /тах = 39 А .
Р183. Запишем закон сохранения энергии для частицы мас¬
сой т и зарядом £) (рис.259):
ту2 6() соэО _ ту\ Лр сое (я/2) _
2 + г2 2 +
= 0.
Отсюда выразим скорость бусинки у в
зависимости от угла 0 :
2kQ
cosO ,
тг
где угол 0 может изменяться в пределах
-<0<71.
2
Для кругового движения частицы не¬
обходима радиальная составляющая силы, равная ту2/г . Ради¬
альную составляющую силы, с которой электрический диполь
действует на единичный заряд, т.е. радиальную составляющую
электрического поля диполя, можно рассчитать по потенциалу:
d<p 2k
Е = = —5֊ cos 0 .
dr г
Используя выражение для скорости у, мы замечаем, что QEr
в точности равно ~mv2/R , что и требуется для обеспечения
центростремительного ускорения. Таким образом, кольцо не
должно испытывать поперечной силы при движении бусинки.
И наоборот, отсутствие кольца никак не скажется на поведе¬
нии бусинки. Бусинка всегда совершает движение по кругу.
Она начинает двигаться из заданной точки, ускоряется, потом
замедляется и останавливается на противоположной стороне
окружности, а затем движется в обратную сторону. Эти перио¬
дические движения будут продолжаться бесконечно долго.
Примечание. Движение бусинки аналогично движению мате¬
матического маятника, нить которого в начальный момент откло¬
нена на 90° от вертикали.
Р18-4. Представьте себе, что вы находитесь в системе отсчета,
двигающейся горизонтально с постоянной скоростью у, перпен¬
251

дикулярной линиям магнитного поля, и вы несете заряд q. В
неподвижной системе отсчета (связанной с землей) заряд, пере¬
мещающийся со скоростью V, испытывает силу Лоренца, равную
дюВ и направленную вверх или вниз, в зависимости от направ¬
ления движения.
В движущейся системе отсчета заряд находится в покое, и сила
Лоренца на него не действует, хотя он и «чувствует» силу. (При¬
сутствие силы, вызванной некоторым взаимодействием, не может
зависеть от системы координат, в которой она описывается.)
Это кажущееся противоречие может быть разрешено преобра¬
зованием электрического и магнитного полей при переходе из
одной системы в другую. В данном случае в неподвижной системе
отсчета имеется только магнитное поле и нет никакого электри¬
ческого поля. В системе координат, которая перемещается (со
скоростью, намного меньшей, чем.скорость света), может наблю¬
даться это же самое магнитное поле, но присутствует также и
электрическое поле напряженностью Е = иВ, которое обеспечи¬
вает силу
Л = = диВ.
Пусть скорость подвижной системы отсчета будет такой,
чтобы электрическая сила, описанная выше, была равна силе
тяготения:
даВ = дЕ = Е ֊ тд.
Теперь опишем движение тела в этой подвижной системе. Так как
действия электрического и гравитационного полей скомпенсиро¬
ваны, а тело движется со скоростью -V в этой системе, то на него
действует сила -дьВ (сила Лоренца). Это заставляет его двигать¬
ся по окружности, винтообразно спускающейся вниз, согласно
уравнению дуВ = ть2/г , где г - радиус окружности. Используя
значения скорости и радиуса, определяем время, за которое тело
делает один оборот, и получаем
Т _ 2 тип
дВ
В неподвижной системе равно¬
мерное поступательное движение
наложено на это равномерное кру¬
говое движение. Частица поэтому
следует по циклоидальной траекто¬
рии, как показано на рисунке 260,
опускаясь вниз до 2г = 2тъ/{дВ) и
независимо от скорости V.
Рис. 260
252

затем поднимаясь снова до своей начальной высоты за время Т.
Соответствующее горизонтальное смещение равно Tv = 2кг . В
этой точке частица останавливается на мгновение, прежде чем
начать новый путь по циклоиде.
Р185. Если магнит падает с постоянной предельной скорос¬
тью v0 и проходит расстояние L, то потеря его потенциальной
энергии преобразуется в джоулево тепло, выделяемое индуциро¬
ванным током в металлических кольцах. Обозначив выделяемое
количество теплоты в одном кольце через О, мы можем записать
mgL = Q— , т.е. О = mgh.
От каких величин может зависеть Q2 Если магнит перемеща¬
ется с постоянной скоростью v0 , то напряжение самоиндукции,
возникающее в каждом кольце, можно считать постоянным. Так
как мощность, выделяемая в резисторе, подключенном к источ¬
нику постоянного напряжения, обратно пропорциональна его
сопротивлению, то Q ~ R~{. Кроме того, Q может зависеть от
v0 , р иг. Поэтому запишем выражение для Q в таком виде:
0 = ֊/(ч>,М-
Иными словами, произведение QR представляет собой некую
функцию предельной скорости v0 , магнитного момента р и
радиуса г проволочного кольца. Помимо этого, в формулу может
войти магнитная постоянная р0 .
Рассмотрим размерности отдельных величин. Размерность
произведения RQ равна
[RQ] = кг2 • м4 • с՜5 • А՜2 .
Размерность функции f (vQ,\i,r) должна быть произведением
таких размерностей:
[^oJ^m-c՜1, [р] = А-м2, И = м, [р0] = кг-м-с՜2 • А՜2.
Сопоставляя степени размерностей основных единиц, получаем
RQ ~ у0Р2Рог՜3 •
Но мы знаем, что О = mgh, и поэтому можем записать
mghRr0
v0 2 2 •
М- Ро
Отсюда следует, что для увеличения предельной скорости в два
раза необходимо увеличить массу магнита т в 2 раза (разумеет¬
ся, оставив неизменными все остальные параметры), шаг h - в
253

2 раза, сопротивление каждого кольца ~ в 2 раза, внешний
радиус трубки - в л/2 раз, магнитный момент магнита - в 1/4
раза.
Р186. Скорость электронов остается постоянной по величине
в системе отсчета К, связанной с вакуумной камерой, потому что
магнитное поле может изменять только направление скорости
движущегося заряда. Рассмотрим другую систему отсчета К',
перемещающуюся параллельно проводу с постоянной скоростью
у0 относительно первой системы. Мы можем выразить силу
Лоренца, действующую на частицу с зарядом £>, в любой системе
координат:
Т = I = 0[д х В] = О [(5' + 50) хЩ = 0[3'х В7] + ОЕ'.
Обратим внимание на то, что электрический ток в обеих
системах отсчета должен быть одним и тем же. В системе
координат К, где перемещаются электроны, положительные
ионы стоят на месте, а сам провод нейтрален. В системе коорди¬
нат к' скорость электронов, а значит, и ток электронов будут
другими, но ток перемещающихся положительных ионов ком¬
пенсирует изменение тока электронов. Вследствие этого магнит¬
ные поля в обеих системах одинаковы: В' = В. Из предыдущего
равенства следует, что в системе координат К' к неизменному
магнитному полю добавляется электрическое поле, равное
[щ х Щ.
Давайте теперь опишем движение электрона в системе коор¬
динат К'. В этой системе, имеется перпендикулярное проводу
электрическое поле Е (г) :
где г - расстояние от провода. Интегрируя это выражение,
получаем выражение для потенциала:
ф(г) = _Мо^1пг
^ ՛ 2%
В системе координат /<' начальная скорость электрона (на
расстоянии г от провода) равна у/2ь0 , и электрон останавлива¬
ется только тогда, когда он приблизится на расстояние г0/2 от
провода. Запишем закон сохранения энергии:
где 771 - масса и О - заряд электрона.
254

Подстановка численных значений в это выражение дает
начальную скорость электрона:
Щ =֊2ln2 = 2,46-105 м/с - 250 км/с.
2кт
Примечания, а) Начальная скорость v0 очень большая в
макроскопическом масштабе, но очень маленькая для электро-
нов; электрон достигает этой скорости, если он прошел разность
потенциалов всего лишь 0,2 В. Так как 250 км/с много меньше,
чем скорость света (с = 300000 км/с), мы оправданно пренеб¬
регли релятивистским увеличением массы электрона.
б) Интересно заметить, что если электрон не может прибли¬
жаться к проводу ближе чем на г0/2 , то максимальное рассто¬
яние электрона также ограничено и не может быть больше чем
2г0 . В общем случае, если г0/п - минимальное расстояние, то
максимальное расстояние должно быть пг0. Это можно дока¬
зать, используя другую систему координат, перемещающуюся со
скоростью -Vq .
Р187. На маленькое тело с зарядом Q, которое движется со
скоростью v в электрическом поле напряженностью Е и магнит¬
ном поле индукцией В , действует сила Лоренца (включающая
в себя электрическую и магнитную составляющие)
В = С>(£ + [г5хВ]).
В системе отсчета, перемещающейся со скоростью v0 относитель¬
но неподвижной системы, скорость частицы равна v' = v - v0 .
Пометим «штрихами» все физические величины в новой системе
координат, тогда выражение для силы Лоренца в этой системе
будет иметь вид
F' = Q'(T' + [v'xB}]).
Теперь сравним эти две системы отсчета. Любая сила, которая
действует на частицу и которая может быть обнаружена, не
может изменяться при переходе от одной системы к другой, т.е.
F' - F . То же самое справедливо и для электрического заряда:
Q' = О . (Если бы заряды частицы зависели от их скорости, то
первоначально нейтральное тело оказалось бы электрически
заряженным, но ничего подобного не наблюдается в природе.
Преобразование скоростей приводит к выражению
Q (jE + [а х в]) = О {е* - [у0 х В'] + [о х В՜]).
Это уравнение должно быть удовлетворено для любого v, в том
255

числе и для V = О (для неподвижных частиц). Поэтому
В' = В,
откуда следует, что
£' = £ + х в] .
Заметим, что электрические и магнитные поля не являются
независимыми физическими величинами, их значения зависят от
скорости системы отсчета.
Рассмотрим систему отсчета, которая движется вместе с
жидкостью. Чтобы перейти к этой системе координат от системы
координат конденсатора, требуется такое преобразование:
щ = -V . Магнитное поле в этой новой системе координат
неизменно: В' = В , но в ней появляется электрическое поле Е'.
Неподвижная в этой системе координат жидкость поляризуется
этим полем, и, следовательно, напряженность электрического
поля уменьшается в £ раз и становится равной
Теперь снова перейдем в неподвижную систему отсчета, что
требует такого преобразования: и0 = V . Магнитное поле опять не
меняется: В" = В' = В , но электрическое поле преобразуется:
Таким образом, разность потенциалов на пластинах конденсато¬
ра будет равна
Очевидно, что материалы, которые не поляризуются ( £ = 1),
не создают разности потенциалов, т.е. и = 0, в то время как в
случае легко поляризуемых материалов (металлов) и - юВ(1.
Это последнее уравнение, описывающее эффект Холла, мож¬
но интерпретировать следующим образом. Заряды в проводнике,
движущиеся в магнитном поле, смещаются силой Лоренца.
Поперечное перемещение зарядов продолжается до тех пор, пока
возникающее электростатическое поле не уравновесит действие
силы Лоренца. Это условие записывается в виде ОЕ = ОьВ,
откуда получаем вышеупомянутое выражение V = Ес1 = ъВс1.
Е' =
£
256

PI88. В основе расчета поведения ядер при а ֊, $ -распадах
и делении ядер лежит капельная модель ядра, которая подразу¬
мевает несжимаемость ядерного вещества. Эта модель базируется
на экспериментальных данных, говорящих о том, что с ростом
числа А нуклонов в ядре его радиус г увеличивается по закону
г ~ аЛ1/3. При объединении слишком большого количества
нуклонов в ядре кулоновское отталкивание начинает играть
сравнимую роль с ядерными силами притяжения, и ядро может
самопроизвольно распадаться. Расчеты показывают, что распад
ядер энергетически выгоден для элементов второй половины
таблицы Менделеева. Однако на практике естественные распады
ядер наблюдаются начиная с ядер урана. Распад урана на три
части, а не на две, маловероятен, так как для этого потребовалась
бы гораздо большая начальная энергия активации процесса
деления.
Р189. Даже если вещество нагрето до нескольких тысяч
градусов, тепловая энергия его атомов все еще намного меньше
энергии связи на один нуклон. По этой причине скорость
ядерных реакций обычно независима от температуры.
Однако изотоп \ Be преобразуется в 3L1 через К-захват
электронов (электрон внутренней К֊оболочки может быть захва¬
чен ядром). При температуре несколько тысяч градусов неболь¬
шая доля атомов может при столкновениях получить энергию,
достаточную для ионизации внутренних электронов на К-оболоч-
ке атома. В результате этого вероятность К֊захвата для ионизи¬
рованных атомов бериллия существенно падает. Так как с
увеличением температуры увеличивается степень ионизации ато¬
мов бериллия, то вероятность радиоактивного распада уменьша¬
ется.
Pi 90. В равновесии изотопный состав пропорционален пери¬
одам полураспада. Поэтому в тории, который был взят для
исследования, содержится почти исключительно 232Th , число
атомов которого равно
6'02-1°а = 2,595.10»,
232
а число атомов 228 Th составляет
1.595-IQMSl. „
1,41 • 10
Больше в этом образце ничего не было.
Теперь мы поместим наш образец в некую замкнутую оболоч¬
ку и посмотрим, как быстро появится в ней радон и как будет
257

меняться со временем его количество. Ввиду того что 228 ТЬ
распадается за 1,91 года, а. радон появляется в этом процессе
всего за 3,64 дня, уже через несколько десятков дней будет
достигнуто равновесное содержание радона, число атомов кото¬
рого определяется по формуле
2,595-1021-56 ^ 05
1,41 • 10 • 3 • 10
Это количество преобразованных атомов слишком мало,
чтобы повлиять на общее количество 228 ТЬ . Поэтому можно
считать, что в течение времени порядка времени полураспада
228ТЬ количество радона будет удерживаться на уровне, найден¬
ном выше. Однако наступит такое время, когда атомов ТЬ
станет заметно меньше, так как число их еще не успеет попол¬
ниться за счет радиоактивного распада 232ТЬ , а значит, умень¬
шится и количество атомов радона.
Минимум наступает примерно через 8 лет, когда количество
атомов радона за счет распада вновь появляющихся атомов
228ТЬ становится одинаковым с количеством, которое обеспечи¬
валось остаточным 228 ТЬ . С этого момента снова начинается рост
количества атомов радона. Проходит еще некоторое время, и
процесс, включающий всю цепочку радиоактивного распада,
выходит на стационарный уро¬
вень, когда количество про¬
дуктов распада пропорцио¬
нально времени полураспада.
Учитывая, что время полурас¬
пада 232 ТЬ практически бес-
о
X
о §
со Ь
3
§ 2
1
о § кг—. -ч 1 1—> конечно, можно считать коли-
| 10 3 1 0 210 1 1 10 1 02 1 03 чество исходного тория посто-
Время, годы янным. Из этого следует, что
Рис. 261 количество атомов радона
опять становится равным 3,3 • 105 и остается таким и дальше до
конца времени исследования в нашей задаче.
На рисунке 261 показан качественный график изменения
количества атомов радона ||°Кп от времени.
Р191. Релятивистская энергия Е и импульс р частицы,
которая имеет массу покоя т и скорость V порядка скорости
света с, записываются в виде
_ тс2 ти
Е = Р ֊ и р =
^1-0/с)2 ^1֊(у/с)2
258

Из этих уравнений следует, что
Е = рс)2 + [тс2)2 .
В результате столкновений между частицами могут родиться
одна или несколько новых частиц, например пара протон-
антипротон (антипротоны имеют ту же самую массу покоя, что
и протоны)- Считается, что факт рождения частицы произошел
тогда, когда в системе центра масс образовалась новая конфигу¬
рация материи, у которой импульс относительно центра масс
системы равен нулю. Такие процессы всегда пороговые, т.е.
происходят при начальной энергии Е, большей некоторой Епорог.
Полная энергия образовавшихся частиц самая низкая, если они
остаются вместе, перемещаясь с незначительной скоростью (в
системе координат их центра масс). Для пороговой ситуации два
старых протона и две новые частицы, протон и антипротон, могут
считаться единой частицей с массой четырех протонов Ат, чей
импульс равен начальному импульсу налетающего протона.
Тогда из закона сохранения полной энергии следует
£порог =Е + Е0 = рс)2 + (тс2)2 + тс2 = рс)2 + (4тс2)2 .
Возведение в квадрат обеих частей уравнения дает значения
параметров налетающего протона: р = 4а8тс и Епорог = 7тс2.
Таким образом, для осуществления реакции по рождению пары
протон-антипротон необходимо ускорить первичные протоны до
кинетической энергии Ек =■ 7 тс2 - тс2 = бтс2 ~ 6 ГэВ , для чего
требуется ускоряющее напряжение и = б • 109 В .
Р192. Частица с зарядом д и массой т, помещенная в клетку
Фарадея, индуцирует в ближайшей стенке клетки поверхност¬
ные заряды, которые противоположны по знаку заряду частицы.
Это приводит к тому, что любая частица притягивается к
металлической стенке. Внутри клетки Фарадея такая частица
будет с легкостью двигаться в стороны и вниз, но движение вверх
будет заторможено действием силы тяжести. Ясно, что есть
некоторая поверхность в пространстве клетки, близкая к верхней
стенке, на которой заряженная частица находится в равновесии,
но это равновесие неустойчивое. Малейшее смещение из него
приводит к уходу частицы с этой поверхности и приближению к
стенкам, на которых заряд частицы может нейтрализоваться с
индуцированным зарядом. Таким образом, любая заряженная
частица всегда уходит из внутреннего пространства клетки
259

Фарадея, независимо от наличия постоянных внешних полей.
Это касается и позитрона.
Р193. Пусть т и М - массы покоя позитрона и протона
соответственно (М = 2000т), е - элементарный заряд. Из-за
большого массового отношения протоны едва ли сдвинулись с
места за время, за которое позитроны улетели уже далеко.
Приравняем энергию начального состояния к той энергии, с
которой позитроны переместились намного дальше, чем 1 см, и
летят со скоростью :
Подставив числовые значения, получим а, = 350 м/с. После
этого скорость позитронов изменяется мало.
С другой стороны, протоны, которые почти не двигались,
пока позитроны были близко, впоследствии отталкивают друг
друга и ускоряются до скорости о2 , согласно уравнению
откуда получаем скорость протонов: ь2 * 2,7 м/с .
Р194. Общие уравнения сохранения энергии и импульса для
комптоновского рассеяния имеют вид
4я£0 42а) 4тс£0 42а 2
е2 (4 2 ) е2 I п тх%
1 ■==֊ = т=- + 2—
4тсе0 42а 2
е2 1 _2Му22
/г/о + т0с2 = /г/ + тс2 ,
= — соб а + р соб р ,
с с
— бш а = /збшВ ,
с
|тс2) = (т0с2) +(рс)2,
Фотон
где /о и/՜ частоты налетающего и
рассеянного фотонов соответствен-
М_ но, а и р - фотонные и электрон¬
ные углы рассеяния (рис.262), щ
- масса покоя электрона.
Для рассматриваемого частного
случая
Рис. 262
Электрон
260

Поэтому, решая исходную систему уравнений, находим
9
а = В = агссоэ— ~ 48,2° ,
3
так что угол между импульсами рассеянного фотона и отскаки¬
вающего электрона равен ֊а + (5 * 96,4° .
Импульс рассеянного электрона равен
т0о
Электрон
о
р = -т0с = ,
^1֊(о/с)
откуда скорость электрона равна V = (3/5) с , т.е. порядка скоро¬
сти света. Результат подтверждает правомерность использования
релятивистских формул.
Р495. Энергия фотона частотой / равна Еф = А/՜, импульс
фотона равен рф =И(1с, где А -
постоянная Планка и с - скорость
света. Энергия фотона после столк¬
новения уменьшается до /г/՜', его
импульс - до величины А/՜'/с , при¬
чем новый импульс перпендикуля¬
рен первоначальному.
На рисунке 263 показана ситуа¬
ция до и после столкновения фотона
с неподвижным электроном, кото¬
рая качественно отражает закон со¬
хранения импульса системы. Им¬
пульс электрона разложен на две составляющие: рх = /г/՝/с и
ру = А/'/с • Релятивистскую энергию частицы можно записать в
виде
Рис. 263
Е = ^(рс)2 +(щс2)2 .
На основе сказанного запишем закон сохранения полной
энергии системы:
А/՜ + тос2 = А/' + ^(р2 +Ру)с2 +(т0с2)2 .
Отсюда получим формулу для увеличения длины волны АХ
фотона:
А\ = У~\ = — - ~ = ~-И~ - 2֊ ~ 2,4. Ю"12 м.
/' / т0с т0с
Примечание. Эта величина имеет размерность длины и зави¬
сит только от массы электрона, скорости света и постоянней
261

Планка. Она сама является фундаментальной постоянной и
называется комптоновской длиной волны электрона. (Существу¬
ют также комптоновская длина волны протона, нейтрона и
других элементарных частиц.) Эта величина часто используется
при оценке процессов в ядерной физике, она характеризует
размер области взаимодействия частиц.
Р196. Запишем неравенство для электростатической энергии
классического электрона как заряженного шарика и его энергии
покоя:
1 е2 2
< тс ,
2 4тсе0г
откуда получим выражение для радиуса:
2
т > —- ֊ = 1,4-КГ15 м.
4тс£0 2тс
Это значение называется классическим радиусом г0 электрона.
Классический электрон рассматривается в виде шарика ради¬
усом г с однородным распределением масс, который вращается
с угловой скоростью со, имея момент импульса /_, соответству¬
ющий моменту импульса вращающегося твердого тела. Следова¬
тельно, мы получаем
2 2 А
-тг со = —
5 4к'
Это дает «экваториальную» скорость иэкв = г со = 350 с . Так как
эта скорость во много раз выше, чем предельная скорость, то
первоначальная версия классической электронной модели, раз¬
работанная Лоренцом и Абрагамом в начале XX века, была
отвергнута.
Согласно модифицированной модели, электрон может быть
представлен заряженной сферой радиусом г, которая не враща¬
ется, но содержит магнитный диполь - чтобы объяснить экспе¬
риментальный факт наличия у электрона магнитного момента
импульса. Вне электрона векторное произведение электрическо¬
го и магнитного полей [е х В] описывает поток электромагнит¬
ного импульса. Этот поток несет момент импульса, и при
подходящем выборе параметров он может быть равен измеренно¬
му моменту импульса электрона.
Р197. Предположим, что электрон занимает горизонтальный
слой толщиной II над дном коробки. Его вертикальная коорди¬
ната тогда известна с точностью И. Поэтому неопределенность в
262

его вертикальном импульсе должна быть, по крайней мере,
д « ~ « А
Р Ах Я ’
где й = й/(2я) - постоянная Планка («перечеркнутая»). В такой
модели электрон имеет потенциальную энергию
тдН
Еп~
и кинетическую энергию
Я =
_ Ар2 я
2т 2тН2 '
Таким образом, его полная энергия равна
Е{Н) = Еп(Н) + Е%(Н) = аН + Ь-±Т,
н
где а и Ь ~ постоянные, определяемые вышеупомянутыми
уравнениями. Если Я мало, то потенциальная энергия тоже
мала, а кинетическая энергия велика. Если, с другой стороны, Я
велико, то кинетическая энергия мала, а потенциальная энергия
велика. Полная энергия минимальна, если Еп (Я) порядка
Я«(Я).
Используя дифференциальное исчисление, можно показать,
что оптимальное значение для отношения энергий равно 2:1 в
пользу потенциальной энергии. Поскольку мы хотим получить
только грубую оценку, отношение энергий можно взять за
единицу. Тогда получим
Я *
Г -2 \5/3
П
т2д
1 мм .
Это весьма большая величина по сравнению с обычными мик¬
роскопическими размерами. Причина в том, что гравитация
очень слаба по сравнению с реальным электромагнитным взаи¬
модействием, которое определяет энергию связи и размеры
молекул.
Р198. Если ядро с атомным номером X удерживает электрон
в сфере радиусом г, то энергия электростатического взаимодей¬
ствия электрона с ядром равна Еэ = -}&е2/г , а его импульс
равен р = %/г . Если Е » 1 (т.е. ядро тяжелое), то кинетическую
энергию сильно связанного электрона можно рассчитать, исполь¬
зуя релятивистскую формулу:
Ек = у](рс)2 + (т0с2)2 - т0с2 « рс
Пс
г
263

где с - скорость света. Полная энергия электрона равна
1 7tic
£W-*W + lUr).-J_^ + *
Если воспользоваться постоянной тонкой структуры
е2/(471£0йс) = 1/137 , то полную энергию электрона для неболь¬
ших значений г можно представить в виде
E(r) = — (137-Z)֊.
w 4tc£q Jr
(Полученное выражение неверно для больших значений г, так
как тогда необходимо было бы использовать нерелятивистский
импульс электрона.)
Согласно полученной формуле, электрон может удерживать¬
ся в ядре, если Z > 137 (или, скорее, он может быть локализован
внутри маленького объема размера ядра). Число 137 - это только
оценка критического атомного числа; более точные вычисления,
которые принимают во внимание конечный размер ядра, дают
для 2крит значения 150-160.
Итак, вычисления показывают, что электрон мог бы быть
ограничен областью ядра элемента с атомным номером больше
чем 150, если бы могли существовать трансурановые элементы
таких высоких атомных чисел.
Р199. Скорость распространения поверхностных волн зави¬
сит от коэффициента поверхностного натяжения о и плотности
р воды, а также от длины волны X. Эти величины имеют
следующие размерности:
[а] = кг • с , [р] = кг • м , [X] =
м
Выражение для скорости можно получить только из этих вели¬
чин, если аир входят в виде комбинации а р . Однако, так
как [а/р] = м3 • с՜2 , то, для того чтобы получить размерность
скорости, это выражение необходимо разделить на длину вол¬
ны и затем извлечь квадратный корень. В итоге анализ размер¬
ностей показывает, что скорость распространения капилляр¬
ных волн обратно пропорциональна квадратному корню из
длины волны:
v ~
Отсюда (и из исходных данных) мы можем заключить, что
скорость распространения поверхностных воли достигла бы
264

скорости распространения звука в воде, если бы длина волны
была порядка 10"8 см .
Так как скорость распространения поверхностных волн не
может быть больше, чем скорость распространения звука (моле¬
кулы не могут передать возмущение друг другу на поверхности
быстрее, чем внутри вещества), волны длиной меньше 10՜8 см
не имеют никакого смысла. Это, фактически, и есть порядок
величины размера молекул воды!
Р200. Посмотрев внимательно на бокал с шампанским, вы
заметите не только ускорение, но также и увеличение размеров
всплывающих пузырьков шампанского. Поскольку искрящееся
шампанское перенасыщено двуокисью углерода, газ непрерыв¬
но выделяется из жидкости внутрь пузырьков по мере того как
пузырьки всплывают. Кроме того, гидростатическое давление
падает с высотой и становится равным нулю на поверхности.
Вот почему размер пузырьков увеличивается.
Выталкивающая сила пропорциональна объему пузырька
( ~ г3 ), в то время как сила сопротивления (вязкости) пропор¬
циональна только площади поверхности ( ֊ г2 ) пузырька. Сле¬
довательно, суммарная сила, направленная вверх, растет с
увеличением размера пузырька, и он ускоряется по мере подъе¬
ма. Однако интенсивность роста скорости ограничена, так как с
увеличением скорости растет сила сопротивления, и в конечном
счете пузырек движется под влиянием совокупности сбаланси¬
рованных сил.

ПРИЛОЖЕНИЕ
НЕКОТОРЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ ПОСТОЯННЫЕ
Название
Обозначение
Значение
Атомная единица массы
а.е.м.
1,6605-1 О՜27 кг
Гравитационная
постоянная
С
6, 6720-1 О՜11 Н • м2/кг:
Коэффициент в законе
Кулона
6 = 1/(4га0)
9,00-109 м/Ф
Магнитная постоянная
Ро
1,257-10"6 Гн/м
Масса нейтрона
тп
1,6750-10"27 кг
Масса протона
тр
1,6726-1 О՜27 кг
Масса электрона
те
9,1095-10"31 кг
Масса дейтрона
та
3,3436 -1 О՜27 кг
Отношение масс протона
и электрона
тр тс
1836,15
Постоянная Авогадро
6,0220-1023 моль՜1
Постоянная Больцмана
к = я/мА
1,3807-1 О՜23 Дж/К
Постоянная Планка
к
6,6262-1 О՜34 Дж-с
Постоянная Планка
П = к/(2п)
1,0546-1 О՜34 Дж-с
Постоянная Ридберга
Ъ
1,0974-107 м՜1
Постоянная Фарадея
Р = МАе
96485,3 Кл/моль
Скорость света в вакууме
с
2,9979 -108 м/с
Удельный заряд
электрона
е/те
1,7588-1011 Кл кг
Универсальная газовая
постоянная
Я
8,3144 Дж/(моль-К)
Электрическая постоянная е0
8,8542-1 О՜12 Ф/м
Элементарный заряд
е
1,6022-1 О՜19 Кл
Энергия покоя нейтрона
тпс2
939,57 МэВ
Энергия покоя протона
трс2
938,28 МэВ
Энергия покоя электрона
тес2
0,5110 МэВ

АСТРОНОМИЧЕСКИЕ ПОСТОЯННЫЕ
Название
Стандартное ускорение
свободного падения
Масса Земли
Плотность Земли (средняя)
Радиус Земли (средний)
Расстояние от Земли
до Луны (среднее)
Расстояние от Земли
до Солнца (среднее)
Масса Солнца
Радиус Солнца (средний)
Плотность Солнца (средняя)
Масса Луны
Радиус Луны
Обозначение Значение
д 9,8067 м/с2
М3 5,976 • 1024 кг
р3 5,52-103 кг/м3
Я3 6378 км
3,844 • 108 м
1,496-1011 м
Мс 1,99-1030 кг
Яс 6,96 • 108 м
рс 1,41-103 кг/м3
Мл 7,35-1022 кг
Ял 1,74 -106 м
ДЕСЯТИЧНЫЕ ПРИСТАВКИ
Приставка , „ Приставка
[ножи- Множи-
тель наименование обозначение тель наименование обозначение
ю18
экса
Э
ю15
пета
п
ю12
тера
т
ю9
гига
г
106
мега
м
103
кило
к
о
гекто
г
10’
дека
да
10՜1
деци
д
ю՜2
санти
С
?
о
МИЛЛИ
м
1
О
микро
мк
1 о՜9
нано
н
10՜12
пи ко
II
ю՜15
фемто
Ф
10"18
атто
а
267

ЕДИНИЦЫ СИ
Величина Наименование Обозначение
Основные единицы
Длина
метр
м
Масса
килограмм
кг
Время
секунда
с
Сила электрического тока
ампер
А
Абсолютная температура
кельвин
К
Количество вещества
моль
моль
Сила света
кандела
кд
Дополнительные единицы
Плоский угол
радиан
рад
Телесный угол
стерадиан
ср
СОДЕРЖАНИЕ
Предисловие от редакции 3
Часть первая. УСЛОВИЯ ЗАДАЧ 5
Часть вторая. ПОДСКАЗКИ К ЗАДАЧАМ 47
Часть третья. РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ 67
ПРИЛОЖЕНИЕ 266
Некоторые физические постоянные 266
Астрономические постоянные 267
Десятичные приставки 267
Единицы СИ 268

Петер Гнэдиг, Дъюла Хонъек, Кен Райли
Двести интригующих
физических задач
(Избранные задачи
международных олимпиад)
Перевод с английского
Библиотечка «Квант»
Выпуск 90
Научный редактор С. С. Кротов
Редактор В.А. Тихомирова
Обложка А.Е. Падхверия
Макет и компьютерная верстка Е.В. Морозова
Компьютерная группа Е.А. Митченко, Л.В. Калииичева
Ответственный за выпуск Л.Ф. Соловейчик
ИБ № 75
Формат 84x108 1/32. Бум. офсетная. Гарнитура кудряшевская.
Печать офсетная. Объем 8,5 печ.л. тираж 5000 экз.
Заказ 1627
119296 Москва, Ленинский пр., 64-А, «Квант», тел.: (095)930-56-48
e-mail: admin@kvant.info, math@kvant.info, phys@kvant.info
Диапозитивы изготовлены ООО «Европолиграфик»
Отпечатано в ОАО «КТС»
При участии ЗАО «РИЦ «Техносфера», тел.: (095) 234-01-10

ВЫШЛИ ИЗ ПЕЧАТИ
В СЕРИИ «БИБЛИОТЕЧКА «КВАНТ»
1. М.П.Бронштейн. Атомы и электроны
2. М. Фарадей. История свечи
3. О.Оре. Приглашение в теорию чисел
4. Опыты в домашней лаборатории
5. И.Ш.Слободецкий, Л.Г.Асламазов. Задачи по физике
6. Л.П.Мочалое. Головоломки
7. П. С.Александров. Введение в теорию групп
8. В.Г.Штейнгауз. Математический калейдоскоп
9. Замечательные ученые
10. В.М.Глушков, В.Я.Валах. Что такое ОГАС?
11. Г.И.Копылов. Всего лишь кинематика
12. Я.А.Смородииский. Температура
13. А.Е.Карпов, Е.Я.Гик. Шахматный калейдоскоп
14. С.Г.Гиидикии. Рассказы о физиках и математиках
15. А.А.Боровой. Как регистрируют частицы
16. М.И.Каганов, В.М.Цукерник. Природа магнетизма
17. И.Ф.Шарыгин. Задачи по геометрии: планиметрия
18. Л.В.Тарасов, А.Н.Тарасова. Беседы о преломлении света
19. А.Л.Эфрос. Физика и геометрия беспорядка
20. С.А.Пикин, Л.М. Блинов. Жидкие кристаллы
21. В.Г.Болтянский, В.А.Ефремович. Наглядная топология
22. М.И.Башмаков, Б.М.Беккер, В.М.Гольховой. Задачи по
математике: алгебра и анализ
23. А.Н.Колмогоров, И.Г.Журбенко, А.В.Прохоров. Введение
в теорию вероятностей
24. Е.Я.Гик. Шахматы и математика
25. М.Д. Франк-Каменецкий. Самая главная молекула
26. В.С.Эделъман. Вблизи абсолютного нуля
27. С.Р.Филоиович. Сахмая большая скорость
28. Б.С.Бокштейн. Атомы блуждают по кристаллу
29. А.В.Бялко. Наша планета - Земля
30. М.Н.Аршинов, Л.Е.Садовский. Коды и математика
31. И.Ф.Шарыгин. Задачи по геометрии: стереометрия
270

32. В.А.Займовский, Т.Л.Колупаева. Необычные свойства
обычных металлов
33. М.Е.Левинштейн, Г. С. Симин. Знакомство с полупровод¬
никами
34. В.Н.Дубровский, Я.А.Смородинский, Е.Л.Сурков. Реля¬
тивистский мир
35. А.А.Михайлов. Земля и ее вращение
36. А.П.Пурмаль, Е.М.Слободецкая, С.О.Травин. Как пре¬
вращаются вещества
37. Г. С.Воронов. Штурм термоядерной крепости
38. А.Д.Чернин. Звезды и физика
39. В.Б.Брагинский, А.Г.Полнарев. Удивительная гравитация
40. С.С.Хилъкевич. Физика вокруг нас
41. Г.А.Звенигородский. Первые уроки программирования
42. Л.В.Тарасов. Лазеры: действительность и надежды
43. О.Ф.Кабардин, В.А.Орлов. Международные физические
олимпиады школьников
44. Л.Е. Садовский, А.Л. Садовский. Математика и спорт
45. Л.Б.Окунь, ару...2 : элементарное введение в физику
элементарных частиц
46. Я.Е.Гегузин. Пузыри
47. Л.С.Марочник. Свидание с кометой
48. А.Т. Филиппов. Многоликий солитон
49. К.Ю.Богданов. Физик в гостях у биолога
50. Занимательно о физике и математике
51. Х.Рачлис. Физика в ванне
52. В. М. Липу нов. В мире двойных звезд
53. И.К. Кикоин. Рассказы о физике и физиках
54. Л.С.Г/онтрягин. Обобщения чисел
55. И.Д.Данилов. Секреты программируемого микрокалькуля¬
тора
56. В.М.Тихомиров. Рассказы о максимумах и минимумах
57. А.А.Силин. Трение и мы
58. Л.А.Ашкинази. Вакуум для науки и техники
59. А.Д.Чернин. Физика времени
60. Задачи московских физических олимпиад
61. М.Б.Балк, В.Г.Болтянский. Геометрия масс
62. Р. Фейнман. Характер физических законов
63. Л.Г.Асламазов, А.А.Варламов. Удивительная физика
64. А.Н.Колмогоров. Математика - наука и профессия
65. М.Е.Левинштейн, Г.С.Симин. Барьеры: от кристалла до
интегральной схемы
66. Р. Фейнман. КЭД - странная теория света и вещества
271

67. Я.Б.Зельдович, М.Ю.Хлопов. Драма идей в познании
природы
68. И.Д.Новиков. Как взорвалась Вселенная
69. М.Б.Беркинблит, Е.Г.Глаголева. Электричество в живых
организмах
70. А.Л.Стасеико. Физика полета
71. А.С.Штейнберг. Репортаж из мира сплавов
72. В.Р.Полищук. Как исследуют вещества
73. Л.Кэрролл. Логическая игра
74. А.Ю.Гросберг, А.Р.Хохлов. Физика в мире полимеров
75. А.Б.Мигдал. Квантовая физика для больших и маленьких
76. В.С.Гетман. Внуки Солнца
77. Г.А.Гальперин, А.П.Земляков. Математические бильярды
78. В.Е.Белонучкин. Кеплер, Ньютон и все-все-все...
79. С.Р.Филонович. Судьба классического закона
80. М.П.Бронштейн. Солнечное вещество
81. А.И.Буздин, А.Р.Зильберман, С.С.Кротов. Раз задача,
два задача...
82. Я.И.Перельман. Знаете ли вы физику?
83. Р.Хонсбергер. Математические изюминки
84. Ю.Р.Носов. Дебют оптоэлектроники
85. Г.Гамов. Приключения мистера Томпкинса
86. И.Ш.Слободецкий, Л.Г.Асламазов. Задачи по физике
(2-е изд.)
87. Физика и...
88. А.В.Спивак. Математический праздник
89. Л.Г.Асламазов, И.Ш.Слободецкий. Задачи и не только по
физике