и  *  л
 Издательство
 иностранной
 литературы
 ж

DER  ULTRASCHALL
UND  SEINE  ANWENDUNQ  IN
WISSENSCHAFT  UND  TECHNIK
 VON
 DR.  LUDWIG  BERGMANN
 6  vollig  iiberarbeitete  und
erweiterte  Auflage  mit  609  Bildern
 'Zurich,  1954

Л.  БЕРГМАН
 УЛЬТРАЗВУК
 И  ЕГО  ПРИМЕНЕНИЕ
В  НАУКЕ  И  ТЕХНИКЕ
 Перевод  с  немецкого
 Под  редакцией
В  С.  ГРИГОРЬЕВА  и  Л.  Д.  РОЗЕНБЕРГА
 Издание  второе
 1957
 ИЗДАТЕЛЬСТВО
ИНОСТРАННОЙ  ЛИТЕРАТУРЫ
 Москва

Редакция  литературы  по  физике
Заведующий  редакцией  проф.  А.  А.  СОКОЛОВ

ОТ  РЕДАКТОРОВ
 Предлагаемая  вниманию  чиtaтeлeй  книга
проф.  Бергмана  представляет  собой  обширную
энциклопедию  ультраакустики.  Потребность  в
книге  такого  рода  ощущается  с  каждым  годом
все  больше  и  больше,  так  как  ультраакустика
в  своем  развитии  захватывает  все  новые  области
физики  и  техники.  В  таких  условиях,  естествен¬
но,  затрудняется  ознакомление  с  литературой,
в  особенности  периодической,  поскольку  коли¬
чество  опубликованных  на  сегодняшний  день
научных  работ  в  этой  области  подходит  к  8000.
 Настоящий  перевод  сделан  с  последнего,
шестого  издания,  вышедшего  в  1954  г.  Автор
при  написании  книги  использовал  свыше  5000
работ  и  систематизировал  их  в  виде  обзоров
по  отдельным  вопросам.  Следует  отметить,  что
при  переработке  этого  огромного  материала
автор  допустил  довольно  много  мелких  по¬
грешностей;  это  относится  к  описанию  про¬
цессов  работы  некоторых  приборов  и  устройств,
химической  терминологии,  библиографическим
данным  и  др.  При  редактировании  перевода
замеченные  ошибки  были  по  возможности
 исправлены  путем  сопоставления  с  оригинальны¬
ми  работами;  в  отдельных  случаях  даны  необ¬
ходимые  примечания  и  ссылки  на  не  упомяну¬
тые  автором  работы,  в  частности  советских  уче¬
ных,  хотя  эта  часть  библиографии  представле¬
на  в  книге  довольно  полно;  кроме  того,  в  библио¬
графии  добавлено  около  100  работ.
 Мы  надеемся,  что  капитальный  труд  проф.
Бергмана  принесет  пользу  всем  лицам,  работаю¬
щим  в  области  ультразвука  и  его  применений,
а  также  всем  интересующимся  этим  новым  раз¬
делом  физической  и  технической  акустики.
 Перевод  выполнен  Б.  Г.  Белкиным  (гл.  I,  II,
§  1—3  гл.  III  и  §  1—4,  8—11  гл.  VI),  М.  А.  Иса¬
ковичем  (гл.  IV  и  V),  Г.  П.  Мотулевич  (§  4  гл.  III)
и  Н.  Н.  Тихомировой  (§  5—7,  12  и  дополнение
к  гл.  VI).
 Гл.  I,  II,  III  и  §  1—4  гл.  VI  редактировал
JI.  Д.  Розенберг,  гл.  IV,  V  и  §  5—12  и  дополне¬
ние  гл.  VI—В.  С.  Григорьев.
 В.  С.  Григорьев,
JI.  Д.  Розенберг.

Scan  AAW

ПРЕДИСЛОВИЕ  АВТОРА  К  ШЕСТОМУ  ИЗДАНИЮ
 Пятое  издание  настоящей  книги  (первое  изда¬
ние  после  войны),  вышедшее  осенью  1949  г.,
за  истекшие  четыре  года  полностью  разошлось.
Вместе  с  тем  число  работ,  посвященных  ультра¬
звуку,  за  это  время  почти  удвоилось—многие
работы  военных  и  послевоенных  лет  увидели  свет
уже  после  выхода  пятого  издания.  Желание
включить  в  текст  эти  новые  работы  потребовало
переработки  всей  книги  и  привело  к  многочислен¬
ным  дополнениям  и  изменениям.  Достаточно  ска¬
зать,  что  число  иллюстраций  возросло  с  460
до  609,  число  таблиц—с  83  до  117,  а  список  лите¬
ратуры  охватывает  теперь  5150  работ.
 В  последнее  время  ультразвук  находит  все
более  широкое  применение  в  естествознании,
технике,  медицине.  Поэтому  я  предпослал  книге
главу  об  основных  законах  акустики,  имеющую
своей  целью  познакомить  читателя,  не  знако¬
мого  с  этим  разделом  физики,  с  важнейшими  ве¬
личинами,  характеризующими  звуковое  поле,
с  законами  отражения  и  преломления  звука,
с  прохождением  звука  через  границы  раздела,
с  интерференцией  и  поглощением  звука.  В  осталь¬
ном  построение  книги  осталось  без  изменений.
Значительно  расширены  разделы,  касающиеся
магнитострикционных  и  пьезоэлектрических  из¬
лучателей;  в  числе  прочих  описаны  излучатели,
использующие  новые  пьезоэлектрические  мате¬
риалы—керамику  титаната  бария  и  кристаллы
дигидрофосфата  аммония  (ADP).  В  третьей  главе
добавлен  раздел,  посвященный  методам  визуа¬
лизации  ультразвуковых  колебаний,  в  первом  па¬
раграфе  четвертой  главы—раздел  о  скорости
звука  в  расплавах.  Второй  параграф  четвертой
главы  расширен  за  счет  разделов,  посвященных
 влиянию  объемной  вязкости  на  поглощение  зву¬
ка,  а  также  измерению  сдвиговых  вязкости  и
упругости  жидкостей.  В  третий  параграф  шестой
главы  введен  раздел  об  измерении  скоростей
потока  с  помощью  ультразвука.  Главы  об  изме¬
рении  скорости  и  поглощения  звука  в  жидких,
газообразных  и  твердых  телах  частично  написаны
заново.  Это  же  относится  к  параграфам,  касаю¬
щимся  применения  ультразвука  в  технике  связи
и  при  испытании  материалов.  Из  параграфа,
посвященного  химическим  действиям  ультразву¬
ка,  выделены  в  самостоятельный  параграф  во¬
просы,  связанные  с  электрохимическими  про¬
цессами.
 Как  и  в  предыдущих  изданиях,‘основное  вни¬
мание  уделяется  экспериментальным  данным,
а  многочисленные  теоретические  работы  упомина¬
ются  лишь  в  той  мере,  в  какой  это  необходимо
для  понимания  материала  книги.  Моей  задачей
в  первую  очередь  было  дать  обзор  современного
состояния  ультраакустики.  Я  ставил  также
своей  целью  по  возможности  полно  осветить
касающуюся  ультразвука  литературу.  При  этом
не  были  оставлены  без  внимания  и  небольшие
сообщения  и  патенты,  ибо  они  играют  важную
роль  в  вопросах  приоритета.
 По  полноте  упоминаемых  материалов  книга
теперь  приобрела  характер  справочника;  при
этом  не  всегда  оказывалось  возможным  критиче¬
ски  оценить  многие  работы:  Больше  всего  мне
хотелось,  чтобы  всякий,  сталкивающийся  тем
или  иным  образом  с  ультразвуком,  мог  найти
в  книге  указание  на  то,  какими  средствами  и  с
каким  успехом  решалась  интересующая  его
задача.

8
 Предисловие  автора  к  шестому  изданию
 Я  надеюсь,  что  шестое  издание  книги  будет
встречено  читателями  не  менее  благосклонно,
чем  предыдущие  ее  издания,  и  что  результаты
вложенных  в  книгу  усилий  и  труда  окажутся
денным  подспорьем  для  специалистов  и  учащих¬
ся,  занимающихся  вопросами  ультразвука.
 Считаю  своим  приятным  долгом  выразить
благодарность  многочисленным  коллегам  в  Гер¬
мании  и  за  границей  за  предоставленные  ими
оттиски  их  работ,  за  указание  опечаток,  а  так¬
же  за  ценную  критику  и  полезные  советы.  Осо¬
бую  благодарность  приношу  проф.  Сата  (Токио),
 предоставившему  в  мое  распоряжение  перечень
японских  работ  по  ультразвуку.  За  интересные
дискуссии  и  некоторые  ценные  советы  по  содер¬
жанию  и  стилю  книги  я  благодарен  проф.  Борг-
нису  (в  настоящее  время  Пасадена,  США),  д-ру
Хютеру  (в  настоящее  время  Массачусетский  тех¬
нологический  институт,  США)  и  проф.  Шаафсу
(Берлин).  Эта  благодарность  относится  также
к  ряду  фирм,  предоставивших  мне  проспекты
и  иллюстративные  материалы.
 Л.  Бергман.
 Ветцлар,  март  1954.

ВВЕДЕНИЕ
 Под  ультразвуковыми  колебаниями  в  аку¬
стике  понимают  такие  колебания,  частота  кото¬
рых  лежит  за  верхним  пределом  слышимости
человеческого  уха,  т.  е.  превосходит  примерно
20  кгц.  Помимо  собственно  звуковых  колебаний,
под  которыми  обычно  подразумевают  распро¬
страняющиеся  в  среде  продольные  волны,  к
ультразвуку  относят  колебания  изгиба  и  сдви¬
га,  а  также  поперечные  и  поверхностные  коле¬
бания,  если  частота  их  составляет  более  20  кгц.
В  настоящее  время  удается  получать  ультразву¬
ковые  колебания  с  частотой  до  106  кгц.  Область
ультразвуковых  колебаний  охватывает,  следо¬
вательно,  приблизительно  16  октав.  В  длинах
волн  это  означает,  что  ультразвуковые  волны
занимают  диапазон,  простирающийся  в  воздухе
(скорость  распространения  звука  £=330  м/сек)
от  1,6  до  0,3-  \0~^смг)у  в  жидкостях  (с^  1200м/сек)
от  6  до  1,2-10см  и  в  твердых  телах
(с^АООО  м/сек)  от  20  до  4-10см.  Таким  образом,
длина  наиболее  коротких  ультразвуковых  волн
по  порядку  величины  сравнима  с  длиной  види¬
мых  световых  волн.  Именно  малость  длины  вол¬
ны  обусловила  особые  применения  ультразвука.
Он  позволяет  без  помех  со  стороны  ограничиваю¬
щих  поверхностей  и  т.  п.  проводить  многие  ис¬
следования,  в  особенности  измерения  скорости
распространения  звука,  в  гораздо  меньших
объемах  вещества,  чем  это  допускают  ранее  при¬
менявшиеся  колебания  слышимого  диапазона.
 Законы  акустики  слышимого  диапазона  дей¬
ствуют  без  изменений  и  в  области  ультразвука;
однако  здесь  наблюдаются  некоторые  особые
явления,  не  имеющие  места  в  слышимом  диапа-
 х)  Вследствие  большого  поглощения  ультразвука
в  воздухе,  как  и  в  других  газах,  нижняя  граница
длин  волн  лежит  приблизительно  в  100  раз  выше.—
Прим.  ред.
 зоне.  В  первую  очередь  это  возможность  визу¬
ального  наблюдения  ультразвуковых  волн  опти¬
ческими  методами,  которая  позволяет  реализо¬
вать  многочисленные  интересные  способы  изме¬
рения  различных  констант  материалов.  Далее,
благодаря  малой  длине  волны  ультразвуковые
волны  допускают  отличную  фокусировку  и,  сле¬
довательно,  получение  направленного  излуче¬
ния;  поэтому  можно  говорить  об  ультразвуко¬
вых  лучах  и  строить  на  их  основе  своего  рода
звукооптические  системы.
 К  указанному  нужно  добавить,  что  сравни¬
тельно  простыми  средствами  удается  получать
ультразвуковые  колебания  таких  больших  ин¬
тенсивностей,  каких  мы  совершенно  не  знаем
в  акустике  слышимого  диапазона.  Все  эти  причи¬
ны  привели  к  тому,  что  за  последние  20  лет
ультразвук  нашел  исключительно  широкое  приме¬
нение  в  самых  различных  областях  науки  и  тех¬
ники.  Значение  ультразвука  выходит  теперь
далеко  за  рамки  физики.  Он  находит  себе  приме¬
нение  в  химии,  оиологии  и  медицине,  в  технике
связи  и  металловедении,  при  испытании  и  обра¬
ботке  материалов,  а  также  во  многих  других
отраслях  техники.  Широкому  внедрению
ультразвука  в  технику  препятствует  не  недоста¬
точность  полученных  экспериментальных  дан¬
ных  или  их  сомнительность,  а  только  отсутствие
пригодных  для  широкого  промышленного  при¬
менения  эксплуатационно  надежных  и  достаточ¬
но  экономичных  ультразвуковых  генераторов.
Однако  в  последние  годы  в  этом  направлении
был  проделан  ряд  многообещающих  опытов  и
достигнуты  значительные  успехи.  Во  всяком
случае,  можно  с  уверенностью  утверждать,  что  в
обиход  научной  лаборатории,  в  технику  измере¬
ний  и  испытаний,  в  биологию  и  медицину
ультразвук  вошел  уже  прочно.

Scan  AAW

ЧАСТЬ  ПЕРВАЯ
 ИЗЛУЧЕНИЕ,  ПРИЕМ  И  ИЗМЕРЕНИЕ
 УЛЬТРАЗВУКА

Scan  AAW

Глава  I
ЗВУКОВОЕ  ПОЛЕ
 §  1.  ВЕЛИЧИНЫ,  ХАРАКТЕРИЗУЮЩИЕ  ЗВУКОВОЕ  ПОЛЕ
 Как  уже  было  сказано  во  введении,  учение
об  ультразвуке  является  разделом  акустики.
Поэтому  нужно  рассмотреть  основные  законы
распространения  звука  и  величины,  характери¬
зующие  звуковое  поле.  Мы  ограничимся  рас¬
смотрением  только  поля  плоской  волны,  ибо
все  важнейшие  закономерности  отчетливо  про¬
являются  уже  в  этом  простейшем  случае.
 Волновое  уравнение,  описывающее  упругое
возмущение,  имеет  вид
 (1)
 К  этому  уравнению  приводит,  например,  зада¬
ча  о  распространении  сжатия  в  бесконечно
длинной  трубе.  При  этом  имеется  в  виду  за¬
полненная  воздухом  бесконечная  труба,  ось  ко¬
торой  совпадает  с  осью  х,  а  площадь  попереч¬
ного  сечения  равна  единице  (фиг.  1);  у  конца
 Фиг.  1.  К  выводу  волнового  урав¬
нения.
 трубы  б  нее  на  величину  а  вдвигается  поршень
S.  Возникающее  при  этом  сжатие  распростра¬
няется  вправо  с  конечной  скоростью,  и  частицы
воздуха,  расположенные  в  поперечном  сечении
F,  находящемся  от  поршня  на  расстоянии,  рав¬
ном  единице,  смещаются  вправо  на  величину
a-\-(da/dx).  Следовательно,  воздух,  заключен¬
ный  в  единичном  объеме,  претерпевает  измене¬
ние  объема,  равное
 Для  адиабатических  процессов,  имеющих  место
при  звуковых  колебаниях,
 где  р—давление  газа,  *—отношение  удельных
теплоемкостей  при  постоянном  давлении  и  при
постоянном  объеме.  Дифференцируя,  получаем
 Пусть  давление  в  покоящемся  газе  равно  р0;
тогда  при  движении  поршня  давление  изме¬
няется  по  закону
 Если  давление,  которое  поршень  оказывает  на
заключенный  в  трубе  газ,  составляет  р,  то  на
противоположную  поверхность  единичного  объе¬
ма  F  действует  давление  p+(dp/dx).  Разность
этих  двух  величин  дает  перепад  давления,  т.  е.
силу,  действующую  на  единичный  объем  газа:
 Эта  сила  должна  быть  равна  произведению
массы  заключенного  в  объеме  газа  на  его  уско¬
рение:
 где  р0  —плотность  газа.  Иначе,
 что  совпадает  с  уравнением  (1).  Таким  образом,
скорость  звука  в  газе  равна

14
 Глава  /.  Звуковое  поле
 В  некоторых  случаях  мы  будем  записывать  это
выражение  в  виде
 Вводя,  согласно  выражению  p=const/V,  объем
V,  получаем
 Величина  (—MV)  (dVIdp)  есть  не  что  иное,  как
изотермическая  сжимаемость  риз.,  и  следова¬
тельно,  мы  можем  написать
 В  такой  форме  обычно  выражается  скорость
звука  в  жидкостях.
 Частное  решение  уравнения  (1)  имеет  вид
 (2)
 где  а—смещение  частиц  среды  относительно
положения  покоя,  А—амплитуда  смещения,
(и—угловая  частота,  t—время,  с—скорость
звука.  Последняя  есть  не  скорость  частиц  сре¬
ды,  а  скорость  распространения  их  состояний;
ее  часто  называют  также  фазовой  скоростью.
Выражение  (2)  описывает  плоскую  гармони¬
ческую  волну  частоты 	2тс),  распростра¬
 няющуюся  в  положительном  направлении  оси
х.  Нетрудно  видеть,  что  выражение  (2)  опре¬
деляет  функцию,  гармоническую  как  во  време¬
ни,  так  и  в  пространстве.  Например,  если
пространственная  координата  остается  неизмен¬
ной,  то  выражение  (2)  принимает  вид
 где  у=х/с—постоянная  (фазовая  постоянная).
Выражение  (2а)  определяет  гармоническое  ко¬
лебание  частицы  среды,  расположенной  в  точ¬
ке  х.  Два  последующих  состояния  частицы,
характеризуемые  одинаковой  фазой  колебаний,
разделены  интервалом  времени,  составляющим
период  колебаний  Т.  Поэтому
 откуда
 (3)
 (26)
 определяющее  процесс,  периодический  относи¬
тельно  направления  распространения  х.  Две
 соседние  точки,  характеризуемые  одинаковой
фазой  колебаний,  связаны  соотношением
 Отсюда  находим
 Величину  X  называют  длийой  волны.  Таким
образом,  мы  можем  записать  выражение  (2)
также  и  в  виде
 Если  колебания  частиц  среды  происходят  в
направлении  распространения  волны,  то  говорят
о  продольных  колебаниях;  напротив,  колеба¬
ния,  при  которых  частицы  среды  колеблются
перпендикулярно  к  направлению  распростране¬
ния  волны,  называют  поперечными.  Звуковые
волны  суть  колебания  чисто  продольные1);  бла¬
годаря  колебаниям  частиц  среды  в  направле¬
нии  распространения  волны  звуковые  волны
состоят  из  чередующихся  сжатий  и  разрежений.
 Дифференцируя  (2)  или  (2в)  по  t,  получаем
выражение  для  скорости  частиц  среды—так
называемой  колебательной  скорости
 Следовательно,  амплитуда  колебательной  ско¬
рости
 Величина  U  определяет  ту  максимальную
скорость,  с  которой  частицы  среды  движутся
в  процессе  колебаний.  Согласно  выражению
(5),  скорость  частиц  колеблется  между  этой
величиной  и  нулем.
 Дифференцируя  еще  раз  по  t,  находим
ускорение  частиц  среды:
 Таким  образом,  амплитуда  ускорения
 (6а)
 Следовательно,  если  скорость  частиц  среды
возрастает  пропорционально  частоте,  то  ускоре-
 х)  Это  относится  к  волнам,  распространяющимся
в  газах  и  жидкостях;  в  твердых  телах  могут  иметь  место
наряду  с  продольными  волнами  также  поперечные
(сдвиговые),  изгибные  и  поверхностные  волны.—Прим.
ред.
 Полагая  в  выражении  (2)  постоянным  время  t,
получаем  выражение

§  1.  Величины,  характеризующие  звуковое  поле
 15
 ние  их  растет,  пропорционально  квадрату  ча¬
стоты1).
 Отличительной  особенностью  волнового  дви¬
жения  является  распространение  энергии,  при¬
чем  в  процессе  колебаний  энергия  периодически
переходит  из  потенциальной  в  кинетическую  и
обратно.  Однако,  поскольку  каждая  частица
среды  колеблется  относительно  своего  положе¬
ния  равновесия,  в  волновом  процессе  имеет
место  перенос  энергии  без  переноса  вещества2).
 Если  плотность  среды,  в  которой  распро¬
страняется  волна,  обозначить  через  р,  то  кине¬
тическая  энергия  в  единице  объема
 Среднее  значение  квадрата  косинуса  равно  х/2,
и  следовательно,  средняя  кинетическая  энер¬
гия  в  единице  объема
 Среднее  значение  потенциальной  энергии  ЕПОт.
выражается  той  же  величиной;  поэтому  полная
средняя  энергия  в  единице  объема  Е=ЕКЯН.+
+£ПОт.,  т*  е*  так  называемая  плотность  энер¬
гии  звуковой  волны,  определяется  выражением
 Итак,  средняя  плотность  энергии  в  бегущей
упругой  волне  пропорциональна  плотности  сре¬
ды,  квадрату  амплитуды  колебаний  и  квадрату
частоты.
 Плотность  энергии  измеряется  в  эрг/см3,
в  джоуль!см3  или  в  вт-сек/см3  (1  джоуль  =
=107  эрг=  1  вт-сек).
 В  плоской  волне  средняя  плотность  энергии
остается  постоянной,  ибо  поверхность  волново¬
го  фронта  (соединяющая  точки  с  одинаковой
фазой),  через  которую  проходит  энергия,  не
меняется;  поэтому  и  амплитуда  плоской  волны
[см.  выражение  (2)]  постоянна.  Иначе  обстоит
дело  в  сферических  волнах,  излучаемых  во  всех
направлениях  точечным  источником.  Здесь  по¬
верхность  волнового  фронта  растет  с  квадратом
расстояния  г  от  источника  возмущения;  энергия,
проходящая  через  каждый  квадратный  сан¬
тиметр  волнового  фронта,  будучи  распределен¬
 х)  При  неизменной  амплитуде.—Прим.  ред.
 2)  Это  справедливо  лишь  для  волн  малой  ампли¬
 туды  в  невязких  средах.  Учет  членов  второго  прибли¬
 жения  приводит  к  явлениям,  связанным  с  потоками
 вещества  (см.,  например,  ниже  о  явлении  звукового
 ветра  и  т.  д.).—Прим.'  ред.
 ной  по  всей  поверхности  фронта  равномерно,
убывает  пропорционально  квадрату  расстояния
от  источника.  Следовательно,  амплитуда  колеба¬
ний  падает  пропорционально  первой  степени
расстояния  г,  и  уравнение  сферической  волны
имеет  вид
 Промежуточное  место  между  сферическими
и  плоскими  волнами  занимают  цилиндрические
волны,  центром  возмущения  которых  является
прямая  линия.  Здесь  поверхность  волнового
фронта  растет  и,  следовательно,  плотность
энергии  убывает  пропорционально  первой  сте¬
пени  расстояния  г,  отсчитываемого  в  перпен¬
дикулярном  к  источнику  направлении.  Соответ¬
ственно  амплитуда  падает  пропорционально
корню  из  расстояния  от  линии  возмущения,  и
уравнение  цилиндрической  волны  записывается
в  виде
 С  плотностью  энергии  в  звуковой  волне
простым  образом  связана  так  называемая  интен-
,  сивность,  или  сила  звука  J.  Под  нею  пони¬
мают  энергию,  проходящую  в  единицу  времени
через  единичную  площадку,  ориентированную
перпендикулярно  к  направлению  распростране¬
ния  волны.  В  плоской  волне  сила  звука  равна
энергии,  заключенной  в  параллелепипеде,  пло¬
щадь  основания  которого  есть  единица,  а  высота
равна  скорости  звука  с\  объем  параллелепипеда
составляет,  следовательно,  с  см3.  Таким  образом,
энергия,  заключенная  в  1  см3,  равна
 откуда  для  силы  звука  J  получаем  выражение
 Сила  звука  измеряется  в  эрг!см2  -  сек  или  в
вт!см2,  причем  1  вт/см2=  107  эрг/см2,  -  сек.
 Наряду  с  силой  звука  часто  применяется  ло¬
гарифмическая  величина—уровень  силы  звука,
единицей  которой  является  децибел  (дб).  Уро¬
вень  силы  звука  представляет  собой  удесяти-
ренный  логарифм  отношения  данной  силы
звука  к  некоторому  пороговому  ее  значению;
в  качестве  последнего  обычно  выбирают
10“16  вт/см2.  Так,  например,  уровню  силы  зву¬
ка  160  дб  соответствует  сила  звука,  которая
может  быть  определена  из  уравнения  160=
=  10  lg  (J/IQ”16),  т.  е.  /=1  вт/см2.

16
 Глава  I.  Звуковое  поле
 Интегрируя  силу  звука  /  по  замкнутой  по¬
верхности,  содержащей  внутри  себя  источник
звука,  находим  общую  энергию,  излучаемую
источником  в  единицу  времени,  т.  е.  акусти¬
ческую  мощность  источника  W;  таким  образом,
 Акустическая  мощность  измеряется  в  эрг!сек
или  в  единицах,  в  107  раз  больших,  т.  е.  в  ват¬
тах.
 Из  выражения  (10)  следует:
 ты,  тогда  как  амплитуда  А  с  увеличением  ча¬
стоты  падает,  а  ускорение  В  растет.  Зависи¬
мость  величин  А,  В  и  U  от  силы  звука  в  вод^
(рс=1,5-  \§ъг-  см~2  •  сект1)  графически  изображена
 Фиг.  3.  Зависимость  ускорения  частиц  и  среднего
градиента  звукового  давления  от  силы  звука  в  воде.
 где  J  измеряется  в  вт/см2.  Последние  выра¬
жения  определяют  для  заданной  среды  (р,  с)
 Фиг.  2.  Зависимость  амплитуды  смещения
частиц  от  силы  звука  в  воде.
 зависимость  амплитуды  смещения  Л,  ускоре¬
ния  В  и  колебательной  скорости  U  частиц
от  силы  звука  J.  Нетрудно  видеть,  что  при
заданной  силе  скорость  U  не  зависит  от  часто-
 Ф  и  г.  4.  Зависимость  колебательной  скорости  частиц
и  звукового  давления  от  силы  звука  в  воде.
 на  фиг.  2—4.-  Указанные  на  графиках  значения
относятся  к  бегущей  волне;  применительно  к
стоячей  волне  они  должны  быть  дополнительно
умножены  на  2  (см.  §  3  настоящей  главы).

§  1.  Величины,  характеризующие  звуковое  поле
 17
 В  качестве  следующей  величины  рассмот¬
рим  переменное  давление  в  звуковой  волне  р*
Ньютоново  уравнение  движения,  будучи  отне¬
сено  к  единице  объема,  гласит,  что  произведе¬
ние  плотности  р  на  ускорение  b  должно  быть
равно  силе,  действующей  на  единичный  объем,
в  качестве  которой  в  звуковой  волне  выступает
только  перепад  давления  в  направлении  рас¬
пространения  х,  т.  е.  величина—dpldx.  Итак,
уравнение  движения  записывается  в  виде
 или,  с  учетом  выражения  (6),
 Интегрируя  по  х,  непосредственно  находим
искомую  зависимость  звукового  давления  от
координаты  и  времени:
 где  р0—нормальное  атмосферное  давление  в
отсутствие  звукового  поля.  Величину
 называют  амплитудой  звукового  давления.  Зву¬
ковое  давление  измеряется  в  микробарах  (1  ми-
кробар=1  дин!  см2)1)  или  в  атмосферах
(1  атм=  1  кг/см2=98\  •  103  дин!см2).
 Аналогично  с  уровнем  силы  звука  приме¬
няют  также  понятие  уровня  звукового  давле¬
ния.  В  качестве  порогового  давления  обычно
принимают  среднеквадратичное  давление,  соот¬
ветствующее  в  воздухе  силе  звука  10~16  вт/см2\
оно  равно  0,0002  дин/см2.  Следовательно,  уро¬
вень  звукового  давления  60  дб  соответствует
звуковому  давлению  0,2  дин/см2,  так  как
20  lg  (0,2/0,0002)=60.
 С  учетом  формулы  (14)  выражение  (16а)
приводится  к  виду
 атм.
(166)
 При  заданной  силе  звука  давление  Р  не  зави¬
сит  от  частоты;  зависимость  Р  от  J  для  воды
изображена  на  фиг.  4.  Эффективное  значение
звукового  давления  находится  делением  вели¬
чины,  определяемой  выражениями  (16а)  или
(166),  на  |/2.  Для  расчета  силы  звука  по  задан¬
 х)  В  советской  литературе  величину  1  дин/см2
называют  акустическим  баром.  В  тех  случаях,  когда
это  не  может  привести  к  недоразумениям,  слово  «аку¬
стический»  для  краткости  опускают  и  говорят  просто
«бар».—  Прим.  ред.
 2 	Л.  Бергман
 ному  звуковому  давлению  получаем,  исполь¬
зуя  выражение  (10),  формулу
 Как  следует  из  фиг.  4,  даже  малым  значениям
силы  звука  соответствуют  относительно  боль¬
шие  звуковые  давления.  Если  учесть,  что  как
максимум,  так  и  минимум  давления  лежат  на
протяжении  одной  длины  волны,  то  станет  оче¬
видным,  что  в  звуковом  поле  имеют  место
огромные  градиенты  давления.  Выражения  для
этих  градиентов  легко  найти,  дифференцируя
выражение  (16)  по  х:
 Средний  градиент  давления  АР  на  участке  между
точками  максимума  и  минимума  звукового  дав¬
ления  равен
 или  с  учетом  формулы  (13),
 Зависимость  АР  от  силы  звука  J  для  воды
изображена  на  фиг.  3.
 Согласно  выражению  (16а),  мы  можем  ввести
две  константы,  характеризующие  среду,  в  ко¬
торой  распространяются  звуковые  волны;  аку¬
стическую  жесткость
 и  волновое  (или  акустическое)  сопротивление
 Последнее  соотношение  является  акустическим
аналогом  электрического  закона  Ома.  Следует,
однако,  иметь  в  виду,  что  так  называемое  аку¬
стическое  или  волновое  сопротивление  в  про¬
тивоположность  омическому  сопротивлению  от¬
нюдь  не  определяет  энергию,  преобразуемую
в  тепло1).
 Акустические  сопротивления  рс  для  ряда
материалов  представлены  в  табл.  20,  21  и  85;
нетрудно  видеть,  что  величины  акустических
сопротивлений  изменяются  от  43  г-см~2-сек~г
для  воздуха  до  10,4-106  г:см~2-сек~х  для
вольфрама.
 1)  Правильнее  сопоставлять  акустическое  сопро¬
тивление  с  волновым  сопротивлением  длинной  линии,
которое  хотя  и  является  чисто  активным,  но  тоже  не
связано  с  преобразованием  электрической  энергии
в  тепловую.—Прим.  ред.

18
 Глава  /.  Звуковое  поле
 Следующей  величиной,  особенно  важной  имен¬
но  в  ультразвуковом  диапазоне,  является  дав¬
ление  излучения,  которое  часто  называют  также
давлением  звука.,Встречая  препятствие,  звуко¬
вые  волны  создают  периодически  изменяющееся
давление,  среднее  значение  которого  отлично  от
нуля.  Это  явление  связано  с  нелинейностью
волнового  уравнения.
 Обычно  в  акустике  амплитуды  колебаний
полагают  малыми  по  сравнению  с  длиной  волны.
При  этом  члены  второго  и  более  высоких  поряд¬
ков  в  волновом  уравнении  оказываются  пренеб¬
режимо  малыми  и  оно  линеаризируется.  Решение
такого  линеаризированного  уравнения,  являю¬
щееся  решением  первого  приближения,  для
плоской  волны  приведено  на  стр.  14.  Во  многих
случаях  это  решение  оказывается  достаточно
точным.  Давление  излучения  есть  явление  более
высокого  порядка,  и  из  решения  первого  прибли¬
жения  оно  не  определяется.  Для  его  расчета
нужно  даже  при  малых  амплитудах  учитывать,
помимо  линейных,  по  крайней  мере  еще  и  квад¬
ратичные  члены  волнового  уравнения.
 Решение,  найденное  с  учетом  этих  квадратич¬
ных  членов,—решение  второго  приближения—
показывает,  что  у  препятствия  звуковое  давление
изменяется  не  точно  по  синусоидальному  зако¬
ну,  а  слегка  искажается:  его  среднее  по  времени
значение  становится  неравным  нулю.  Если
учесть,  что  обычно  мы  имеем  дело  с  колебаниями
малой  амплитуды  и  что  давление  излучения  про¬
порционально  квадрату  амплитуды  колебаний,
тогда  как  звуковое  давление  пропорционально
первой  степени  амплитуды  [см.  выражение
(16а)],  то  станет  понятным,  что,  когда  звуковое
давление  имеет  величину  порядка  1  кг!см2,  по¬
рядок  величины  давления  излучения  составляет
1  дин/см2  или  1  г!см2.
 Встречая  препятствие,  звуковые  волны  от¬
дают  ему  часть  своей  энергии;  расположенные
на  границе  частицы  среды  и  препятствия  колеб¬
лются  одинаково,  что  следует  из  соображений
непрерывности.  Чтобы  вычислить  среднее  дав¬
ление,  оказываемое  звуковой  волной  на  препят¬
ствие,  нужно  усреднить  давление  на  границе
за  период  колебаний.  Это  среднее  значение  зави¬
сит  от  соотношения  между  давлением  в  среде
и  ее  плотностью.  В  общем  случае  среднее  значе¬
ние  давления  отлично  от  нуля  и  составляет  вели¬
чину,  которую  Гертц  и  Менде  [845]  назвали
«релеевым  давлением».  Практически  эта  вели¬
чина  совпадает  с  величиной,  впервые  обнару¬
женной  Релеем  [1692,  3840]  и  названной  им
«давлением  колебаний».  Для  жесткого  отражате¬
ля,  находящегося  в  газе,  подчиняющемся  адиа¬
 батическому  закону,  среднее  значение  релеева
давления  равно
 SB  =  (l+x)£„ 	(20)
 где  х—отношение  удельных  теплоемкостей,  а
 Et  средняя  плотность  полной  энергии  в  падаю¬
щей  волне1).
 Для  жидкости  с  постоянной  сжимаемостью
мы  получаем  5=0,  что  должно  было  бы  озна¬
чать,  что  в  такой  жидкости  давления  излучения
не  возникает;  однако  это  находится  в  противо¬
речии  с  опытом,  хотя  сжимаемость  жидкостей
и  можно  считать  постоянной  с  высокой  степенью
точности.
 Объяснение  состоит  в  том,  что  релеево  давле¬
ние  и  давление  излучения,  обычно  измеряемое
при  опытах,  суть  не  одно  и  то  же.  Давление  SR
относится  главным  образом  к  простирающейся
неограниченно  идеальной  плоской  волне,  распро¬
страняющейся  в  перпендикулярном  к  волновым
фронтам  направлении,  или  к  ограниченной  части
такой  волны,  не  соприкасающейся  с  окружаю¬
щим  невозмущенным  пространством.  На  прак¬
тике,  однако,  в  большинстве  случаев  мы  имеем
дело  со  звуковыми  лучами,  поперечные  размеры
которых  конечны  и  которые  пронизывают  не¬
возмущенную  среду  или  соприкасаются  с  ней.
В  этих  условиях  между  звуковым  полем  и  не¬
возмущенной  средой  возникает  взаимодействие,
которое  и  приводит  к  появлению  давления
излучения.
 Благодаря  отражению  от  препятствия  вдоль
звуконого  луча  устанавливается  периодическое
распределение  давлений,  связанное  с  амплиту¬
дой  колебаний  коэффициентом  отражения  у.
Можно  положить,  что  вне  звукового  луча  в  сре¬
де  имеет  место  постоянное  в  пространстве  и  во
времени  гидростатическое  давление  р0.  На  прак¬
тике  эту  зону  можно  считать  узкой,  если  диа¬
метр  звукового  луча  велик  по  сравнению  с
длиной  волны,  что  всегда  имеет  место  при  уль¬
тразвуковых  частотах.
 С  учетом  членов  высших  порядков  в  волновом
уравнении  среднее  в  пространстве  и  во  времени
значение  звукового  давления  в  луче  оказывается
отличным  от  р0;  это  означает,  что  изменение  дав¬
ления  во  времени  слегка  отличается  от  синусо¬
идального.  В  жидкости,  например,  среднее  зна¬
чение  давления  оказывается  меньше,  чем  р0,
а  в  газе  при  адиабатическом  процессе  и  стоячей
волне—больше,  чем  р0.  Давления  в  звуковом
 х)  Релей  дает  для  Sr  выражение  [(l-f-*)/2]£f,  и  эта
величина  нередко  встречается  в  литературе;  однако
множитель  2  в  знаменателе  неверен,  ибо  Релей  при
выводе  опустил  член  второго  порядка.

§  1.  Величины,  характеризующие  звуковое  поле
 19
 луче  и  окружающем  пространстве  стремятся
выровняться;  иными  словами,  в  среднем  по  вре¬
мени  и  пространству  возникает  небольшое  сжа¬
тие  или  разрежение  и  вещество  притекает  в
область,  занятую  звуковым  лучом,  или  выте¬
кает  из  нее;  в  результате  давление  вдоль  луча
изменяется  периодически  относительно  среднего
значения  р0.  Гертц  и  Менде  [845]  наглядно  по¬
казали,  каким  образом  происходит  это  искаже¬
ние  давления  в  жидкости.
 Давление,  которое  мы  при  экспериментах
оцениваем  как  давление  излучения,  есть,  во-
первых,  среднее  по  времени  значение  давления,
развиваемого  звуковой  волной  у  препятствия
(релеево  давление),  и,  во-вторых,  среднее  значе¬
ние  давления,  обусловленного  взаимодействием
между  звуковым  полем  и  невозмущенной  средой
и  связанного  с  переходом  вещества  из  области
звукового  поля  в  окружающую  среду  или  обрат¬
но.  Оба  эти  давления  по  величине  составляют
малые  величины  второго  порядка.
 Расчет  показывает,  что  при  одномерном  зву¬
ковом  поле  и  с  учетом  описанного  выше  взаимо¬
действия  между  звуковым  лучом  и  окружающей
средой  среднее  по  времени  значение  результи¬
рующего  давления
 где  £Кин.—плотность  кинетической  энергии,
усредненная  за  период  колебаний  по  времени  и
по  пространству.  Последнее  выражение  не  за¬
висит  от  соотношения  между  давлением  в  среде
и  ее  плотностью.
 При  малых  амплитудах  средние  значения
кинетической  и  потенциальной  энергии  можно
считать  равными  друг_другу,  т.  е.  полагать
 =2Ёкш=Ёкш.+Епот=Епош..  Поскольку  в  невоз-
мущенной  среде  всюду  имеет  место  статиче¬
ское  давление  р0,  измеряемое  при  опытах,  дав¬
ление  излучения  определяется  разностью  Р—р0~
 =2£Кин..  Если  среднее  по  времени  значение  плот¬
ности  полной  энергии  в  падающей  волне  обоз¬
начить  через  Et  (в  чисто  бегущей  волне  значе¬
ние  Et  от  координат  не  зависит),  то  среднее
по  времени  значение  плотности  энергии  в  отра¬
женной  волне  будет  равно  42Et,  где  у—]коэф¬
фициент  отражения  у  препятствия,  оцениваемый
по  амплитудам.  При  малых  амплитудах  мы
можем,  суммируя  энергии,  перейти  к  плотно¬
стям  полной  энергии  En0JlH,  =  (l-\-^2)Et  и  оконча¬
тельно  получить  для  среднего  значения  давле¬
ния  излучения  при  малых  амплитудах  выражение
 SL  =  I„WH.  =  (1+Ta)£i. 	(21)
 Следовательно,  у  полностью  поглощающего  пре¬
пятствия  (у=0)
 а  у  полностью  отражающего  (y=1)
 Используя  выражение  (9),  приводим  формулы
(21а)  и  (216)  к  виду
 В  отличие  от  релеева  давления  давление
излучения  Sl,  впервые  вычисленное  Ланжеве-
ном  [10],  называют  ланжевеновым  давлением
излучения.
 Если  падающая  волна  проникает  сквозь  пре¬
пятствие  и  возбуждает  за  ним  бегущую  волну,
то  эта  последняя  также  создает  у  препятствия
давление  излучения,  действующее,  однако,  в  об¬
ратном  направлении,  ибо  волну  за  препятствием
можно  рассматривать  как  излучаемую  и  считать,
что  она  вызывает  у  препятствия  соответствую¬
щую  обратную  реакцию.  Если  обозначить  пол¬
ную  плотность  энергии  в  падающей  волне  через
Еп,  а  плотность  энергии  в  волне,  прошедшей
сквозь  препятствие,  через  Еп,  то  общее  давле¬
ние  излучения  будет  равно
 К  истории  вопроса  следует  заметить,  что  после
первых  работ  Релея  [1692,  3840],  относящихся
к  1902  г.,  существенный  вклад  в  рассматривае¬
мую  проблему  был  внесен  Бриллюэном  [371,
2552]  и  Ланжевеном  [10]  лишь  в  1925—1930  гг.
В  1939  г.  дискуссия  была  возбуждена  вновь
работой  Шефера  [1827],  в  которой  он  показал,
что  давление  излучения  не  зависит  от  уравнения
состояния  среды  и  равно  плотности  энергии.
Возникшие  при  этом  разногласия  с  выводами
Релея  были  разъяснены  Рихтером  [1732],  Герт-
цем  [844]  и  Шефером  [1828].  В  более  поздней
работе  к  тем  же  выводам  пришел  и  Бопп  [310].
Наглядное  объяснение  физической  сущности  про¬
цесса  дают  в  упомянутой  уже  выше  работе  Гертц
и  Менде  [845].  К  более  раннему  времени  отно¬
сятся  работы  Боргниса  [2503,  2506],  который
очень  обстоятельно  исследовал  вопрос  о  возник¬
новении  давления  излучения  и  его  расчете  и  по¬
казал,  что  давление  излучения  есть  не  давление
в  гидростатическом  смысле  этого  слова,  а  неко¬
торый  тензор.  Шох  [4014]  в  недавней  работе
исследовал  взаимосвязь  между  давлением  излу¬
чения  и  импульсом  бегущей  волны  и  показал,
 2*

20
 Глава  /.  Звуковое  поле
 что  волновой  пакет  обладает  импульсом,  в  то
время  как  в  периодической  стационарной  волне
среднее  по  времени  значение  импульса  равно
нулю1).
 Теоретическое  исследование  давления  излу¬
чения  сферических  волн  выполнил  Люка  [3450,
3451].  Дальнейшими  работами  по  этому  вопросу
являются  работы  [3544,  3863,  4961].
 §  2.  ОТРАЖЕНИЕ  И  ПРЕЛОМЛЕНИЕ  ЗВУКА;  ПРОХОЖДЕНИЕ  ЗВУКА  ЧЕРЕЗ  ГРАНИЦУ
 РАЗДЕЛА  ДВУХ  СРЕД
 При  падении  плоской  звуковой  волны  на
границу  раздела  двух  сред,  обладающих  раз¬
личными  плотностями  и  скоростями  звука,  часть
энергии,  согласно  известному  закону  отраже¬
ния,  отражается  обратно  в  первую  среду,  причем
угол  падения  волны  равен  углу  отражения;
остальная  часть  энергии  проходит  во  вторую  сре¬
ду,  причем  выполняется  закон  преломления
Снеллиуса,  гласящий,  что  отношение  синусов
углов  падения  и  преломления  равно  отношению
скоростей  звука  в  обеих  средах.  Это  отношение
называют  показателем  преломления  первой  сре¬
ды  относительно  второй.
 Интенсивности  в  отраженной  и  преломленной
волнах,  которые  мы  обозначим  соответственно
Jr  и  Jg,  определяются  следующими  выражения¬
ми,  выведенными  Релеем  [1690]:
 где  Je—сила  звука  в  падающей  волне,  аир  —
углы  падения  и  преломления,  т—отношение
акустических  сопротивлений  обеих  сред,  т.  е.
 Выражения  (22)  и  (23)  и  вытекающие
из  них  выводы  справедливы  только  для  сред,
в  которых  отсутствует  затухание,  т.  е.  поглоще¬
ние  звука.  Если  это  условие  не  выполняется,  то
 *)  См.  также  работу  Андреева  [5178].—Прим.  ред.
 условия  отражения  и  преломления  существен¬
но  меняются.
 Из  выражения  (22)  следует,  что  отражение
отсутствует,  когда  числитель  в  правой  части
обращается  в  нуль,  т.  е.  при
 или  при
 При  нормальном  падении  a=p=0,  cosa=cos[3  =  l
и  условием  отсутствия  отражения  является  ра¬
венство  акустических  сопротивлений  (p1^i=p2^2)-
Согласно  выражению  (22),  при  нормальном
падении  волны  коэффициент  отражения  R
(т.  е.  отношение  интенсивностей  в  отраженной
и  падающей  волнах)  определяется  выражением
 Для  коэффициента  пропускания  D  (т.  е.  отно¬
шения  интенсивностей  в  преломленной  и  пада¬
ющей  волнах),  согласно  выражению  (23),  полу¬
чаем
 причем  опять-таки  поглощение  звука  во  второй
среде  здесь  не  учитывается.  Коэффициент  отра¬
жения,  оцениваемый  не  по  энергии,  а  по  амп¬
литуде,  определяется  соответственно  выражением
 Легко  видеть,  что  как  R,  так  и  D  зависят
только  от  отношения  акустических  сопротивле¬
ний  сред,  образующих  границу  раздела.  Выра¬
жения  (25)  и  (26)  не  изменятся,  если  т  за¬
менить  на  1/т1).  Поэтому  при  графическом
 г)  Выражения  (25)  и  (26)  действительно  не  меняются
при  переходе  от  m  к  1/т;  однако  отсюда  не  следует
делать  заключения  о  независимости  картины  акустиче-

§  2.  Отражение  и  преломление  звука;  прохождение  через  границу  раздела
 21
 изображении  зависимости  R  и  D  от  т  доста¬
точно  отложить  по  оси  абсцисс  только  значе¬
ния,  заключенные  между  0  и  1,  как  это  пока¬
зано  на  фиг.  5.  Коэффициенты  отражения  на
 Фиг.  5.  Зависимость  акустических  коэффициентов
отражения  R  и  пропускания  D  от  отношения  аку¬
стических  сопротивлений  соприкасающихся  сред  т
(или  от  1/т).
 границе  раздела  некоторых  наиболее  употреби¬
тельных  материалов  приведены  в  табл.  1.  При
переходе  звуковых  волн  из  жидкости  в  воздух
или  из  воздуха  в  жидкость,  а  также  на  границе
твердое  тело—воздух  коэффициент  отраже¬
ния  составляет  почти  100%.
 Если  в  среде  с  акустическим  сопротивле¬
нием  р±ct  помещена  пластинка  толщиной  d  из
материала  с  акустическим  сопротивлением  р2с2,
то  коэффициент  отражения  при  нормальном
падении  звуковой  волны  составляет,  согласно
Релею  [1690],
 (27)
 ского  поля  от  направления  распространения  исходной
падающей  волны.  Соотношения  для  звуковых  давлений,
колебательных  скоростей,  фаз  и  т.  д.  существенно
зависят  от  направления  падающей  волны;  однако  зави¬
симость  эта  такова,  что  энергетические  коэффициенты
не  меняются  при  замене  m  на  1/т,  т.  е.  не  зависят  от
того,  с  какой  стороны  проходит  исходная  волна.
Прим.  ред.
 или,  используя  обозначение  т  =  рас2/р  с
 (28)
 (28a)
 (29a)
 (30)
 Таким  образом,  для  пластинки  с  соответ¬
ственно  выбранной  толщиной  отражение  тем
лучше,  чем  больше  отношение  акустических
сопротивлений  пластинки  и  оружающей  среды,
т.  е.  чем  больше  т  отличается  от  1.  Сравнивая
 х)  Выражение  (25)  справедливо  как  для  интенсив¬
ностей  звука,  так  и  для  плотностей  звуковых  энергий,
тогда  как  выражение  (26)—только  для  интенсивностей.
Выражения  (27)—(31)  можно  применять  в  обоих  слу¬
чаях.  Приведенное  ниже  выражение  (33)  справедливо
только  для  интенсивностей.  Дело  в  том,  что  интенсив¬
ность  звука  и  плотность  звуковой  энергии  связаны
соотношением  E=J/c;  только  выражения  (27)—(31)
относятся  к  тем  случаям,  когда  падающая  и  отражен¬
ная  волны  распространяются  в  одинаковых  средах,
т.  е.  в  средах  с  равными  скоростями  звука.
 где  Х2  —длина  волны  в  пластинке.  Коэффици¬
ент  пропускания
 После  несложных  преобразований  оба  эти
выражения  можно  представить  в  следующем
тшттеЧ:
 Отсюда  для  отношения  Rp/DP  мы  получаем
выражение
 Легко  видеть,  что  все  последние  выражения
не  меняются  при  замене  т  на  1/т.
 Обратимся  к  вопросу  о  том,  при  какой  тол¬
щине  пластинки  коэффициенты  отражения  и  про¬
пускания  максимальны.  Из  выражений  (28)
и  (28а)  следует,  что  максимумы  RP  имеют
место  при
 1
 Следовательно,

22
 Глава  I.  Звуковое  поле
 Таблица  1
 ЗНАЧЕНИЯ  КОЭФФИЦИЕНТА  ОТРАЖЕНИЯ  ЗВУКОВЫХ  ВОЛН  НА  ГРАНИЦЕ  РАЗДЕЛА  РАЗЛИЧНЫХ  МАТЕРИАЛОВ
 (в  %)
 Материал
 рс  •  10—6
г  •см-2.сек-1
 Алюминий
 Сталь
 Никель
 Медь
 Латунь
 Свинец
 Ртуть
 Стекло
 Кварц
 Полистирен
 Бакелит
 Вода

 Трансформа¬
торное  масло
 Алюминий  .  .  .
 1,70
 0
 21
 24
 18
 14
 3
 1
 2
 0,3
 50
 42
 72
 74
 Сталь
 4,56
 0
 0,2
 0,3
 1
 9
 16
 31
 27
 77
 76
 88
 89
 Никель
 4,95
 0
 0,8
 2
 12
 19
 34
 29
 79
 75
 89
 90
 Медь
 4,18
 0
 0,2
 7
 13
 19
 22
 75
 71
 87
 88
 Латунь
 3,61
 0
 5
 10
 23
 16
 73
 68
 86
 87
 Свинец
 2,46
 0
 1
 9
 8
 62
 55
 79
 80
 Ртуть
 1,935
 0
 4
 1
 8
 6
 75
 76
 Стекло
 1,805
 0
 0,8
 40
 32
 65
 67
 Кварц
 1,52
 0
 46
 17
 68
 71
 Полистирен  .  .  .
 0,294
 0
 1
 12
 17
 Бакелит
 0,363
 0
 18
 23
 Вода
 0,150
 0
 0,6
 Т  рансформаторное
 масло
 0,128
 0
 собой  значениями  параметра  т,  от  которого,
согласно  выражениям  (29)  и  (29а),  зависит
величина  D;  чем  ближе  т  к  единице,  тем  больше
минимальное  значение  коэффициента  пропу¬
скания  при  d=(2n—1)  (Х/4)  и  тем  шире  область
больших  коэффициентов  пропускания  при
d^n(k/2).  Эти  данные  имеют  большое  практи¬
ческое  значение  при  выборе  материалов  для
звукопроницаемых  окон  в  жидкостях;  материа¬
лы  эти  нужно  подбирать  так,  чтобы  для  данной
жидкости  параметр  т  был  по  возможности
близок  к  единице.
 Если  направить  плоскую  звуковую  волну
на  клиновидную  пластинку,  то  при  нормальном
падении  волна  будет  проходить  через  пластинку
лишь  в  тех  точках,  где  толщина  ее  составляет
п\2/2г).  При  угле  раствора  клина  а  расстояние  а
между  этими  точками  на  другой  стороне  клина
равно  a=X2/2tg  а.  Это  явление  можно  наглядно
иллюстрировать,  сделав  звуковые  волны  види¬
мыми  (см.  фиг.  196,  е).
 Наконец,  представляет  интерес  тот  случай,
когда  пластинка  толщиной  d  из  материала
с  акустическим  сопротивлением  р2с2  разделяет
две  среды  с  акустическими  сопротивлениями
р1с1  и  р3с3.  Коэффициент  пропускания  пластинки
 х)  Это  справедливо  лишь  тогда,  когда  угол  рас¬
твора  клина  невелик.  Подробнее  о  прохождении  звука
через  клин  см.  монографию  Розенберга  [1].—Прим.  ред.
 выражения  (31)  и  (25),  видим,  что  при  равных
т  Rp  макс.  больше,  чем  R.
 Максимумы  коэффициента  пропускания,  сог¬
ласно  выражению  (29),  имеют  место  при
 При  этом
 На  фиг.  6  представлены  коэффициенты  про¬
пускания  для  пластинок  из  алюминия  и  плекси-
 Фиг.  6.  Зависимость  коэффициентов  пропускания
пластинок  из  алюминия  (т=0,094)  и  плексигласа
(/72=0,454)  в  воде  от  отношения  толщины  пластинки
к  длине  волны  (по  Джакомини  [705]).
 гласа,  находящихся  в  воде,  в  функции  от  отно¬
шения  d/\.  Эти  два  случая  различаются  между

§  3.  Интерференция;  стоячие  звуковые  волны
 23
 где  т{к=р{с{/ркск.  Если  выполнить  пластинку
из  материала,  акустическое  сопротивление  кото¬
рого  лежит  между  значениями  сопротивлений  обе¬
их  сред,  то  при  соответствующем  выборе  толщи¬
ны  пластинки  можно  существенно  улучшить
переход  звуковой  энергии  из  одной  среды
в  другую.
 (33)
 Теоретическое  исследование  вопроса  о  про¬
хождении  плоской  упругой  волны  через  среду,
представляющую  собой  последовательность
плоскопараллельных  пластинок  различных  ма¬
териалов,  выполнил  Томсон  [4271]1).
 §  3.  ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ;  СТОЯЧИЕ  ЗВУКОВЫЕ  ВОЛНЫ
 Пусть  в  среде  одновременно  возбуждаются
несколько  звуковых  волн;  в  этом  случае  в  неко¬
торых  местах  отдельные  волны  пересекаются
друг  с  другом  и  закон  движения  соответст¬
вующих  точек  среды  определяется  суммарным
воздействием  всех  колебаний.  Если  в  процессе
упругих  колебаний  суммарные  смещения  частиц
не  выходят  за  пределы  области  действия  закона
Гука,  то  имеет  место  простая  суперпозиция
отдельных  колебаний,  и  каждая  из  звуковых  волн
распространяется  так,  как  будто  других  волн
не  существует.  Явления,  связанные  с  одно¬
временным  существованием  в  некоторой  точке
среды  нескольких  колебаний,  подчиняющихся
принципу  суперпозиции,  называют  интерферен¬
цией.
 Мы  рассмотрим  простейший  случай  распро¬
странения  в  одном  направлении  двух  колебаний
одинаковой  частоты,  обладающих,  следователь¬
но,  одинаковой  длиной  волны.  Пусть,  однако,  оба
колебания  имеют  различные  амплитуды  Аг  и  А2
и  одно  из  них  отстает  от  другого  на  d.  Такие
колебания  определяются  выражениями
 В  силу  принципа  суперпозиции  аналогично
можем  записать  и  результирующее  колебание:
 причем  амплитуда  Аг  и  разность  хода  D  под¬
лежат  определению.
 Подставляя  в  (34)  выражения  для  аг  и  а2,
после  несложных  тригонометрических  преобра¬
 зовании  найдем
 Следовательно,  амплитуда  результирующего  ко¬
лебания  зависит  не  только  от  амплитуд  исходных
колебаний,  но  и  от  разности  хода  их.  При  d,
равном  нулю  или  целому  числу  длин  волн
амплитуда  Аг  максимальна,  а  при  d,  равном
нечетному  числу  полуволн  Х/2,  Ат  минимальна.
 В  том  частном  случае,  когда  амплитуды
исходных  колебаний  равны,  т.  е.  прц  А1=А2=А7
 иными  словами,  D  =  d/2  и,  следовательно,
 Если  d  равно  нечетному  числу  полуволн,  то  оба
исходных  колебания  взаимно  уничтожаются.
 Явления  интерференции  играют  важную  роль
в  излучении  звука.  Так,  например,  поле  пло¬
ского  поршневого  излучателя  конечных  ,  раз¬
меров  отнюдь  не  является  однородным  и  пло¬
ским;  напротив,  оно  состоит  из  чередующихся
максимумов  и  минимумов.  Отдельные  элементы
излучающей  поверхности,  колеблющиеся  син-
фазно  и  с  одинаковыми  амплитудами,  можно,
согласно  принципу  Гюйгенса,  рассматривать
как  самостоятельные  источники  звука,  которые
излучают  сферические  волны,  распространяю¬
щиеся  во  всех  направлениях.  Легко  понять,
 х)  См.  также  работы  [5218,  5219].—Прим.  ред.
 определяется  тогда  выражением

24
 Глава  I.  Звуковое  поле
 что  в  силу  интерференции  эти  звуковые  волны
в  одних  точках  среды  усиливаются,  в  других—
ослабляются.  Точный  расчет  поля  таких  конеч¬
ных  излучателей,  требующий  применения  до¬
вольно  сложного  математического  аппарата,
выполнен  Бакхаузом  и  Тренделенбургом  [140,
141],  Стенцелем  [1996]  и  Борном  [311].  К  этим
работам  мы  еще  вернемся  ниже.  Здесь  же  отме¬
тим  лишь,  что  поршневой  излучатель  конеч¬
ных  размеров  обладает  определенной  направлен¬
ностью,  аналогичной  диффракции  Фраунгофера
в  оптике.  Как  показывает  теория,  излучение
круглой  поршневой  мембраны  радиуса  R  почти
полностью  сосредоточено  внутри  конуса,  угол
раскрытия  которого  20  определяется  выражением
 Чем  меньше  отношение  длины  волны  излу¬
чаемого  звука  к  радиусу  излучателя,  тем  больше
его  направленность.
 Особенно  важную  роль  играет  интерферен¬
ция  при  распространении  двух  одинаковых  волн
в  противоположных  направлениях.  На  фиг.  7
изображены  такие  волны  для  десяти  отстоящих
 Фиг.  7.  Возникновение  стоячих
волн.
 друг  от  друга  на  равные  интервалы  моментов
времени  0,  I,  II  и  т.  д.  Волна,  изображенная
пунктиром,  распространяется  слева  направо,
а  изображенная  сплошной  линией—справа  на¬
лево.  Легко  видеть,  что  результирующее  коле¬
бание,  изображенное  штрих-пунктиром,  обла¬
 дает  той  же  длиной  волны,  но  не  перемещается
в  пространстве.  Такое  колебание,  образован¬
ное  двумя  волнами,  бегущими  навстречу  друг
ДРУГУ>  называют  стоячей  волной.  На-  расстоя¬
ниях  Х/2  друг  от  друга  в  стоящей  волне  рас¬
полагаются  точки,  в  которых  колебания  отсут¬
ствуют  вовсе;  эти  точки  называются  узлами.  По¬
середине  между  узлами  располагаются  пуч¬
ности—точки,  в  которых  колебания  максималь¬
ны.  Существенно  также,  что  через  каждые  jT  се¬
кунд  колебание  полностью  исчезает  (на  фиг.  7  это
моменты  II,  IV,  VI,  VIII);  посередине  между
этими  моментами  времени  лежат  моменты,  в  ко¬
торые  стоячая  волна  достигает  максимума  (/,  III,
V,  VII,  IX),  причем  в  каждый  последующий
такой  момент  фазы  колебаний  в  пучностях  ме¬
няются  на  обратные.
 Колебания,  распространяющиеся  в  положи¬
тельном  и  отрицательном  направлениях  оси  х,
можно  записать  в  виде
 Применяя  теорему  сложения,  получим  для
результирующей  стоячей  волны  выражение
 (38)
 из  которого  непосредственно  вытекает,  что  в  точ¬
ках,  в  которых  cos  (2ад/Х)  обращается  в  нуль,
смещение  аг  тождественно  равно  нулю;  это
 имеет  место  при  х,  равном  нечетному  числу  X/4
 Посередине  между  этими  точками  распола¬
гаются  точки,  в  которых  cos  (2tzx/'K)  по  абсолют¬
ной  величине  максимален;  здесь  амплитуда
смещения  в  стоячей  волне  вдвое  превосходит
амплитуды  в  исходных  бегущих  волнах.
 Выражение  для  колебательной  скорости  в
стоячей  волне  найдем,  дифференцируя  выра¬
жение  (38)  по  времени:
 (39)
 Таким  образом,  узлы  и  пучности  колебательной
скорости  располагаются  в  тех  же  точках,  что
и  узлы  и  пучности  смещения.
 Обратимся  теперь  к  вопросу  о  распределении
давления  в  стоячей  волне.  В  волне,  распростра¬
няющейся  в  направлении  оси  х,  давление  р
пропорционально  изменению  смещения  вдоль  х,

§  4.  Поглощение  звука
 25
 т.  е.  величине  daldx.  Дифференцируя  выра¬
жение  (38)  по  х,  получим
 (40)
 Таким  образом,  в  стоячей  волне  и  звуковое
давление  содержит  узлы  и  пучности;  однако
местоположение  узлов  давления  совпадает  с  по¬
ложением  пучностей  смещения  и  наоборот.
Амплитуда  давления  в  пучностях  вдвое  пре¬
восходит  амплитуду  давления  в  исходных  бе¬
гущих  волнах.
 На  фиг.  8  изображено  распределение  ско¬
ростей  и  давлений  в  стоячей  волне  для  двух
моментов  времени,  различающихся  на  пол  перио¬
да.  Стрелки  показывают  направление  движения
частиц;  легко  видеть,  что  узлы  и  пучности  ско¬
рости  и  смещения  отстоят  от  узлов  и  пучно¬
стей  давления  на  Х/4  и  что  через  полпериода  все
сжатия  переходят  в  разрежения  и  наоборот.
В  промежутках  имеются  моменты  времени,  ког¬
да  смещения  всех  частиц  обращаются  в  нуль.
Если  частота  колебаний  равна  /,  то  такое  «возник¬
новение»  и  «исчезновение»  стоячей  волны  про¬
исходит  2/  раз  в  секунду.
 Стоячая  волна  возникает  всякий  раз  при
нормальном  падении  звука  на  плоскую  гра¬
ницу  раздела  двух  сред,  обладающих  разными
акустическими  сопротивлениями.  Если  отра¬
жение  происходит  от  абсолютно  жесткой  по¬
верхности,  то,  согласно  граничным  условиям,
 у  поверхности  а=0  и  и=0.  Следовательно,
в  точке  отражения  фазы  смещения  и  скорости
скачком  меняются  на  180°.  У  жесткой  стенки
 Фиг.  8.  Распределение  скоростей  da/dt  и  давлений  р
в  стоячей  звуковой  волне.
 всегда  имеет  место  узел  смещения  и  пучность
давления.  Напротив,  если  отражение  происходит
от  абсолютно  податливой  поверхности  (например,
в  воде  на  границе  вода—воздух),  то  в  точке
отражения  скачок  фазы  на  180°  претерпевает-'
звуковое  давление.  В  этом  случае  на  поверх¬
ности  раздела  имеет  место  пучность  смещения
и  узел  давления.  При  отражении  от  поверхности,
которую  нельзя  считать  ни  абсолютно  жесткой,
ни  абсолютно  податливой,  часть  звуковой  энер¬
гии  переходит  во  вторую  среду  и  амплитуда
отраженной  волны  оказывается  меньше,  чем
амплитуда  падающей  волны;  при  этом  в  первой
среде  имеет  место  сочетание  стоячей  и  бегущей
волн.
 §  4.  ПОГЛОЩЕНИЕ  ЗВУКА
 Звуковые  волны  ослабляются  и  при  распро¬
странении  в  однородной  среде.  Благодаря  сопро¬
тивлению  трения,  а  также  другим  эффектам,
которые  мы  подробно  рассмотрим  в  гл.  IV,  §  4,
как  амплитуда  колебаний,  так  и  сила  звука  с  уда¬
лением  от  источника  падают.
 Пусть  амплитуда  плоской  волны  в  точке  х
составляет  Ах\  ее  ослабление—dA  на  отрезке  dx
пропорционально,  во-первых,  длине  отрезка  dx
и,  во-вторых,  величине  Ах,  т.  е.
 Интегрируя  последнее  выражение  по  х,  получаем
 где  Л0—амплитуда  колебаний  в  точке  х=0;
 постоянная  а  называется  коэффициентом  зату¬
хания  амплитуды  колебаний.
 Возводя  выражение  (41)  в  квадрат,  умножая
 обе  части  равенства  на  ^  ро>2с  и  учитывая  выра¬
жение  (10),  находим1)
 Если  в  плоской  волне  известны  значения  Ах  и
 г)  Иногда  в  литературе  под  а  понимают  коэффи¬
циент  затухания  силы  звука,  определяемый  выраже¬
нием  Jx=Joe~aX-  Этот  коэффициент,  следовательно,  вдвое
превосходит  определенный  нами  и  используемый  всюду
в  дальнейшем  коэффициент  затухания  амплитуды  коле¬
баний.  Указанное  обстоятельство  нужно  иметь  в  виду,
чтобы  избежать  возможных  ошибок.

26
 Глава  I.  Звуковое  поле
 Jx  в  двух  точках  х±  и  х2,  то  коэффициент  зату¬
хания
 или
 Размерность  коэффициента  затухания  а  есть
см_1;  нередко  его  измеряют  также  в  непер!см.
Как  известно,  непер  есть  мера  отношения  двух
величин  одинаковой  размерности,  причем  одному
неперу  соответствует  отношение,  равное  е,  где
е=2,718  есть  основание  натуральных  логариф¬
мов.  Следовательно,  1/а  определяет  длину
отрезка  в  см,  на  котором  амплитуда  колебаний
падает  в  е  раз.  В  литературе  можно  встретить
также  выражение  коэффициента  затухания  в
 децибелах  на  метр  (<дб!м)\  поскольку  1  непер
равен  8,686  дб,  перевод  непер/см  в  дб/м  осу¬
ществляется  умножением  на  868,6.
 Иногда  оказывается  удобным  оценивать  за¬
тухание  звука  безразмерным  коэффициентом  за¬
тухания  а*,  определяемым  из  выражений
 В  этом  случае  1/а*  или  1/2д*  определяет  выра¬
женную  в  долях  длины  волны  длину  отрезка,  на
котором  амплитуда  колебаний  или  сила  звука
уменьшается  в  е  раз.  Коэффициенты  а  и  а*  связа¬
ны  между  собой  соотношением

Глава  II
ИЗЛУЧЕНИЕ  УЛЬТРАЗВУКА
 1. 	МЕХАНИЧЕСКИЕ  ИЗЛУЧАТЕЛИ
 Ультразвуковые  колебания  в  воздухе,  как
показал  еще  в  1899  г.  Кёниг  [1095],  можно  полу¬
чать  при  помощи  очень  небольших  камертонов,
длина  вилки  которых  составляет  лишь  несколь¬
ко  миллиметров;  частота  таких  колебаний  до¬
стигает  90  кгц.  Согласно  данным  Мельде  [1341],
ударяя  по  круглым  стальным  пластинкам  тол¬
щиной  10—12  мм,  закрепленным  в  центре,  мы
возбуждаем  колебания,  частота  которых  зави¬
сит  от  диаметра  пластинки  и  достигает  35  кгц
(при  диаметре,  равном  35  мм).  Ультразвук  с  ча¬
стотой  до  30  кгц  можно  получить,  возбуждая
продольные  колебания  в  стальных  струнах.  Как
известно,  стальная  струна,  имеющая  длину  50  см,
колеблется  с  частотой  5000  гц.  Укорочение
струны  до  10  см  приводит,  таким  образом,  к
колебаниям  с  частотой  25  кгц,  которые  лежат  уже
за  пределами  слышимого  диапазона.  Такого  рода
колебания  струн  используются  в  специальном
монохорде,  предложенном  Шульце  [1891]  и
применяемом  в  практике  отолярингологии  для
определения  верхнего  предела  слышимости  уха.
Однако  колебания,  возбуждаемые  всеми  упомяну¬
тыми  выше  способами,  быстро  затухают  и  обла¬
дают  столь  малой  энергией,  что  о  практическом
их  использовании  не  может  быть  и  речи.
 1. 	Свисток  Гальтона
 Большое  значение  имеет  описанный  Эдель-
маном  [548]  свисток  Гальтона1),  позволяющий
получать  постоянные  по  амплитуде  и  частоте
колебания  в  диапазоне  до  40  кгц.  Конструкция
такого  свистка  показана  на  фиг.  9.  Воздушный
поток  через  мундштук  А  подводится  к  кольце¬
образной  щели  С,  по  выходе  из  которой  он  попа¬
дает  на  острое  цилиндрическое  лезвйе  D.  При
этом  на  лезвии  возникают  периодические  завих-
 х)  Inquiries  into  Human  Faculty,  1883,  p.  375.
 рения,  возбуждающие  колебания  воздушного
объема  V  (принцип  губного  свистка).  Величину
объема  V  можно  изменять  при  помощи  барабана
Е  с  микрометрическим  винтом  и  подвижного
 Фиг.  9.  Св«сток  Гальтона.
а—внешний  вид,  б—про  ольный  разрез.
 поршня  S  (переменная  длина  объема  I  мм).  Вто¬
рой  микрометрический  винт  В  позволяет  регули¬
ровать  ширину  зазора  между  С  и  D  и  таким  обра¬
зом  добиваться  необходимой  частоты  завихре¬
ний;  эта  частота  в  первом  приближении  равна

28
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 u!d—отношению  скорости  воздушного  потока  и
к  ширине  зазора  d.  Независимая  регулировка
объема  свистка  и  ширины  зазора  отнимает  много
времени;  поэтому  Эдельман  создал  свистки,  в  ко¬
торых  при  установке  определенного  объема
(т.  е.  высоты  тона)  автоматически  устанавливается
необходимая  ширина  зазора.
 Частота  излучаемого  свистком  звука  опреде¬
ляется  выражением
 где  X—длина  волны,  I—длина  объема  свистка  V
в  мм  и  k—постоянная,  зависящая  от  давления
воздушного  потока.  Так,  например,  для  свистка
Эдельмана
 k=  7,3  6,2 	4,7
 при
 р  =  22 	51 	300 	мм  рт.  ст.
 Фигурирующая  в  предыдущей  формуле  скорость
звука  с  зависит  от  температуры  t  и  выражается
следующим  образом:
 с  =  331800  ]/1  +  0,00307/  мм/сек.
 Поскольку  частота,  как  мы  видим,  зависит  от
давления  воздушного  потока,  работа  со  свистком
Гальтона  требует  известной  осторожности;  тем
не  менее  при  тщательно  поддерживаемом  посто¬
янстве  давления  свисток  Гальтона  служит  хоро¬
шим  эталоном  высоких  частот  и  благодаря  про¬
стоте  конструкции  широко  применяется  и  теперь
[516,  826,  1841,  1890].
 В  последнее  время  в  акустической  лаборато¬
рии  Пенсильванского  государственного  коллед¬
жа  были  проведены  обширные  исследования  прин¬
ципа  действия  и  мощности  таких  свистков;  ре¬
зультаты  этой  работы  изложены  в  обстоятельном
отчете  [2278]  (см.  также  [1445,  1446,  3669,  3670]).
Согласно  ^приведенным  в  этом  отчете  данным,
ультразвуковые  свистки  могут  работать  на  часто¬
тах  до  55  кгц  при  мощности  в  несколько  ватт.
 Мощный  ультразвуковой  свисток  построил
недавно  Левавассер  [4839];  в  его  приборе  поток
воздуха  возбуждает  собственные  колебания  в
тороидальном  резонаторе,  поперечное  сечение
которого  определяет  частоту  звука.  Такой  сви¬
сток  можно  представить  себе  как  тело  вращения,
образуемое  при  вращении  обычного  губного
свистка.  Устройство  этого  нового  свистка  изо¬
бражено  на  фиг.  9а.  Сжатый  воздух,  продувае¬
мый  через  патрубок  1,  далее  сквозь  кольцевую
щель  2  попадает  на  кольцевое  лезвие  5;  при
этом  в  тороидальном  резонаторе  3  возбуждаются
собственные  колебания;  с  резонатором  3  связан
второй  резонатор  4,  колебания  которого  излу¬
 чаются  через  рупор  6.  Частота  излучаемого  свист¬
ком  звука  зависит  от  поперечного  сечения  резо¬
натора  3,  а  мощность  излучения—от  длины  этого
резонатора,  т.  е.  от  диаметра  самого  свистка.
В  силу  осевой  симметрии  свистка  все  его  детали
могут  быть  изготовлены  на  токарном  станке.
Согласно  измерениям  Гавро,  [4729],  акустиче¬
ская  мощность  такого  свистка  может  составлять
несколько  сот  ватт  при  к.  п.  д.  от  8  до  10%.
 Фиг.  9а.  Мощный  свисток  Лева¬
вассер  а.
 Описание  свистка  Гальтона,  работающего  на
частоте  50  кгц  и  предназначенного  для  облу¬
чения  жидкостей,  можно  найти  в  патентной
заявке  Хорсли  [3056].  Свисток  Гальтона  для
демонстрационных  целей  описан  Майером  [1335].
Поскольку  собаки  слышат  более  высокие  звуки,
чем  человек,  в  Англии  были  изготовлены  не¬
большие  ультразвуковые  свистки,  предназначен¬
ные  для  дрессировки  полицейских  и  охотничьих
собак  (см.  также  [1190]).
 2. 	Газоструйный  излучатель
 Для  получения  сравнительно  большой  зву¬
ковой  мощности  в  воздухе,  доходящей  до  50  вт,
Гартман  [784—798]  построил  газоструйный  из¬
лучатель,  принцип  действия  которого  основан
на  следующем  явлении.  При  продувании  через
сопло  D  (фиг.  10)  потока  воздуха,  находящегося
под  избыточным  давлением,  превышающим
 0,9  атм,  т.  е.  со  скоростью,  превышающей  ско¬
рость  распространения  звука,  воздушный  поток
перед  соплом,  как  это  впервые  показали  Мах  и

§  L  Механические  излучатели
 29
 Салхер  [1271],  приобретает  периодическую  струк¬
туру  (на  фиг.  10  показано  пунктиром).Если  при
помощи  трубки  Пито  измерить  давление  в  воз¬
душном  потоке  на  различных  расстояниях  от  вы¬
ходного  отверстия  сопла  и  отложить  его  на  гра¬
фике,  то  мы  получим  изображенную  на  фиг.  10
 Фиг.  10.  Принцип  действия  газо
струйного  излучателя  Гартмана.
 кривую  К.  Периодическое  распределение  давле¬
ния  совершенно  отчетливо  видно  на  фиг.  11,  на
которой  изображена  фотография  воздушного
потока,  полученная  теневым  методом  (см.  гл.  III,
 Фиг.  11.  Распределение  давления  в  воз¬
душном  потоке,  продуваемом  со  сверхзву¬
ковой  скоростью  (по  Гартману).
 Фотография  получена  теневым  методом.
 §  4,  п.  1).  Периодичность  проявляется  здесь
в  виде  повторяющихся  светлых  участков;  послед¬
ние  соответствуют  тем  точкам,  в  окрестностях
которых  меняется  оптический  показатель  пре¬
ломления.  Согласно  Прандтлю1),  периодиче¬
ское  распределение  давлений  обусловлено  тем,
что  скорость  потока  превосходит  скорость  ра¬
спространения  звука  в  том  газе,  из  которого  со-
 х)  L.  Prandtl,  Phys.  Zs.,  5,  599  (1904);  8,  23
(1907).
 стоит  поток.  Участки,  на  которых  давление  воз¬
растает,  обозначенные  на  фиг.  10  ахЪх,  а2Ь2  и  т.  д.,
являются  неустойчивыми;  помещая  сюда  объем
 Н, 	работающий  как  резонатор,  мы  получаем  воз¬
можность  излучения  в  окружающую  среду  зву¬
ковых  волн.  При  этом  возникают  своего  рода
релаксационные  колебания,  в  ходе  которых  воз¬
дух  периодически  поступает  под  избыточным
давлением  в  резонатор,  а  затем  из  него  вытал¬
кивается.
 Процесс  периодического  наполнения  полости
резонатора  очень  хорошо  виден  на  моменталь¬
ных  фотографиях,  приведенных  на  фиг.  12  и  полу¬
ченных  также  теневым  методом.  За  время  нара¬
стания  давления  в  расположенном  справа  резо¬
наторе  (фиг.  12,  а)  поток  газа,  исходящий  из  нахо¬
дящегося  слева  сопла,  почти  достигает  отверстия
резонатора.  Фиг.  12,  б  соответствует  тому  момен¬
ту  времени,  когда  давление  в  резонаторе  начи¬
нает  падать;  при  этом  из  него  выходит  поток  воз¬
духа;  два  направленных  в  противоположные  сто¬
роны  потока  воздуха  встречаются  в  непосред¬
ственной  близости  от  отверстия  резонатора,  бла¬
годаря  чему  здесь  возникает  возмущение,  кото¬
рое,  как  это  видно  из  фиг.  12,  в  и  12,  г,  постепенно
 Фиг.  12.  К  вопросу  о  принципе  действия  газоструй¬
ного  излучателя  Гартмана.
 перемещается  к  середине  расстояния  между
соплом  и  резонатором.  Из  фиг.  12,  г  видно,  что
столкновение  двух  воздушных  потоков  происхо¬
дит  в  зоне,  ограниченной  фронтами  двух  волн
Римана.  На  самом  деле,  как  показал  Гартман,
речь  здесь  может  идти  о  фронте  только  одной
волны  Римана,  причем  фронт  этот,  при  располо¬
жении  отверстия  резонатора  в  неустойчивой
области  потока,  периодически  в  такт  с  колебани¬
ями  объема  резонатора  перемещается  в  направ¬

30
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 лении  воздушного  потока  и  обратно.  Фронт
волны  Римана  характеризуется  скачкообразным
изменением  давления,  а  следовательно,  и  плот¬
ности  воздуха  в  очень  тонком  слое;  поэтому  при
соответствующем  освещении  его  можно  сделать
видимым,  что  и  показано  на  фиг.  13,  а,  относя¬
щейся  к  тому  случаю,  когда  резонатор  находит¬
ся  вне  области  неустойчивости.  Перемещая  резо¬
натор  в  область  неустойчивости,  мы  видим,  как
светлая  линия,  обозначающая  фронт  волны  Рима¬
на,  расширяется  и  превращается  в  полоску
(фиг.  13,  б  и  в).  Это  объясняется  тем,  что  фронт
 При  l=d  Х=5,2/;  длине  1=1  мм  соответствует
в  этом  случае  длина  волны  Х=5,2  мм,  т.  е.  часто¬
та  /,  равная  приблизительно  63  кгц.
 Фиг.  14.  Осциллограмма  колеба¬
ний  воздуха  в  газоструйном  излу¬
чателе.
 Внешний  вид  и  продольный  разрез  акусти¬
ческого  излучателя  Гартмана  современной  кон¬
струкции  показаны  на  фиг.  15.  Правильная
установка  расположенного  в  верхней  части  коль¬
цеобразной  скобы  сменного  резонатора  достигает¬
ся  путем  вращения  всей  скобы;  стальная  трубка
 Фиг.  13.  Фронт  вол¬
ны  Римана  перед
газоструйным  излу¬
чателем.
 а—в  отсутствие  колеба¬
ний,  б  и  €—при  колеба¬
ниях.
 волны  Римана  следует  за  быстрыми  колебаниями
воздуха  в  резонаторе.  Если  проицировать  свет¬
лую  полоску  через  горизонтально  расположен¬
ную  щель  на  кинопленку,  движущуюся  в  на¬
правлении,  перпендикулярном  щели,  а  значит
и  направлению  колебаний  фронта,  то  мы  получим
на  пленке  осциллограмму  колебаний  воздуха
в  резонаторе  (фиг.  14).  При  помощи  такой  осцил¬
лограммы  можно  вычислить  максимальные  ско¬
рость  и  ускорение  колеблющихся  частиц  воздуха.
 Как  было  сказано  выше,  частота  колебаний
воздуха,  а  значит  и  частота  излучаемых  звуковых
волн  определяются  размерами  полости  резо¬
натора.  Если  длина  полости  равна  /,  а  диаметр  ее,
равный  обычно  диаметру  сопла,  равен  d,  то,  со¬
гласно  Гельмгольцу,  длину  волны  X  с  достаточно
хорошим  приближением  можно  вычислить  по
формуле
 X  =  4(/  +  0,3d).
 Фиг.  15.  Газоструйный  излучатель.
а—продольный  разрез,  б—внешний  вид.
 с  соплом,  закрепленная  при  помощи  двух  гаек,
остается  при  этом  неподвижной.  Положение  ре¬
зонатора  отсчитывается  по  нанесенной  в  нижней
части  этой  стальной  трубки  шкале.  Обычна
используется  только  первая  область  неустойчи¬

§  1.  Механические  излучатели
 31
 вости  (участока1Ь1  на  фиг.  10).  Для  этой  области
справедливы  приводимые  ниже  уравнения.
 Как  указывают  Еллот  и  Савори  13958,  4496],
настройку  свистка  можно  облегчить,  располагая
в  центре  резонатора  тонкий  штифт,  доходящий
до  самой  оси  сопла;  при  настройке  свистка  штифт
перемещается  в  сопле.  Воздушный  поток,  исхо¬
дящий  из  кольцеобразного  отверстия  сопла,
оказывается  более  стабильным.
 Увеличивая  расстояние  между  резонатором
и  соплом  по  сравнению  с  расстоянием,  соответ¬
ствующим  минимальной  длине  волны,  можно
до  некоторой  степени  увеличить  длину  волны,
причем  это  увеличение  в  процентах  определяется
формулой
 где  р—избыточное  давление  воздушного  потока
в  атмосферах.
 Отдаваемая  излучателем  акустическая  мощ¬
ность  Wa  в  первом  приближении  равна
 где  d—диаметр  резонатора  в  миллиметрах.
 Коэффициент  полезного  действия  излучателя
определяется  формулой
 Нетрудно  видеть,  что  избыточному  давлению
2,5  атм  соответствует  к.  п.  д.  5%.  Данные
газоструйных  излучателей  различной  величины
по  измерениям  Гартмана  [790,  794]  приведены
в  табл.  2,  где  через  We  обозначена  потребляемая
мощность,  а  через  Wa—излучаемая  акустическая
мощность.
 Таблица  2
ДАННЫЕ  ГАЗОСТРУЙНЫХ  ИЗЛУЧАТЕЛЕЙ
 Для  расчета  размеров  и  мощности  газоструй¬
ных  излучателей  Гартман  [790,  794]  приводит
 следующие  8  формул:
 где  /макс.—максимальная  достижимая  в  первой
области  неустойчивости  частота,  ^=[(/макс.—
—/мин.)//мак  J  ‘  100—относительный 	диапазон
 изменения  частоты,  выраженный  в  процентах,
а±—расстояние  от  сопла  до  начала  первой
области  неустойчивости, 	(а2—аг)/  d—участок
 первой  области  неустойчивости,  в  пределах
которого  излучаемая  мощность  остается  прибли¬
зительно  постоянной,  d—диаметр  сопла  и  резона¬
тора,  р—избыточное  давление  в  воздушном
потоке  (кг/см2),  Wa—  общая  акустическая  мощ¬
ность,  We—мощность,  необходимая  для  под¬
держания  воздушного  потока,  у\—к.  п.  д.,
V—объем  воздуха,  потребляемый  излучателем
в  1  мин.
 Для  практического  использования  Гартман
дает  номограммы,  приведенные  на  фиг.  16.
 .  Рассчитаем  в  качестве  примера  газоструйный
излучатель  на  частоту  fMaKс.=24  ООО  гц  при
диапазоне  регулировки  20%.  По  номограмме  I
находим  сначала  d=0,25  см;  согласно  номограм¬
ме  II,  р=3,19  атм,  т.  е.,  округляя,  3,2  атм.
Исходя  из  этих  величин,  по  номограмме  III
находим  0^=  1,21,  т.  е.  ах=0,3^;  тогда,  соглас¬
но  номограмме  IV,  (а2—a^ld—0,5,  т.  е.  а2—
=0,125  см;  согласно  номограмме  V,  WJd2=4A5,
откуда  Wa=27,8  вт;  используя  номограмму  VI,
находим  WJd2—11500,  т.  е.  №е=718  вт;
согласно  номограмме  VII,  у\=3,9%  и,  наконец,
согласно  номограмме  VIII,  Vld2=3,6,  откуда
V==0,225  м3/мин.
 Исчерпывающее  описание  всех  технических
подробностей,  а  также  результаты  многочислен¬
ных  опытов,  проведенных  с  подобными  излуча¬
телями,  можно  найти  в  монографии  Гартмана

32
 Глава  II*  Излучение  ультразвука
 [790].  Не  считая  описанных  в  п.  4  этого  пара¬
графа  ультразвуковых  сирен,  газоструйные  из¬
лучатели  являются  единственными  источниками
звука,  позволяющими  при  сравнительно  простой
 гл.  I,  §  2).  Для  этой  цели  стеклянная  колба
с  облучаемой  жидкостью  помещается  в  фокусе
эллипсоида  таким  образом,  что  попадающие
в  колбу  звуковые  волны  многократно  отражают-
 Фиг.  16.  Номограммы  для  расчета  газоструйного  излучателя.
 конструкции  получать  в  воздухе  и  других  газах
большую  акустическую  мощность.
 Частота  колебаний,  создаваемых  газоструй¬
ными  излучателями  в  воздухе,  может  достигать
120  кгц;  при  использовании  водорода,  скорость
распространения  звука  в  котором  в  4  раза  боль¬
ше,  чем  в  воздухе,  можно  получить  колебания
с  частотой  до  500  кгц.
 Излучатель,  помещенный  в  фокусе  парабо¬
лического  зеркала,  дает  очень  сильное  излучение
в  направлении  оси  зеркала.  Особенно  сильная
концентрация  звуковой  энергии  достигается,  со¬
гласно  опытам  Гертца  и  Визнера  [3009,  3960],
при  установке  излучателя  в  одном  из  фокусов
Эллипсоида  вращения  (фиг.  17).  При  этом  интен¬
сивность  звука  в  другом  фокусе  настолько  вели¬
ка,  что  помещенная  здесь  вата  воспламеняется1).
 Согласно  Шаафсу  [3960],  такое  устройство
позволяет  эффективно  передавать  звуковую  энер¬
гию  из  воздуха  в  жидкость,  что  в  обычных  усло¬
виях  затруднительно  вследствие  значительной
разницы  в  акустических  сопротивлениях  (см.
 х)  Подробно  о  концентрации  звуковой  энергии  см.
[5170],  а  также  [5205].—  Прим.  ред.
 ся  от  ее  внутренних  стенок  так  же,  как  световые
волны  в  абсолютно  черном  теле  (фиг.  17).  Если,
например,  в  колбе  налита  вода,  то  в  ней  мгновен¬
но  образуется  белый  туман  и  возникает  характер¬
ный  взрывной  шум,  обусловленный  кавитацией
(см.  гл.  VI,  §  7).
 Фиг.  17.  Фокусировка  излучаемой  свист¬
ком  звуковой  энергии  при  помощи  эллип¬
соида  вращения.
 Недавно  Пальме  [3716]  отметил  ряд  моментов,
важных  для  обеспечения  наивысшего  к.  п.  д.
газоструйного  излучателя,  и  внес  в  его  конструк¬
цию  некоторые  улучшения.  Он  считает,  что  диа¬
метр  резонатора  целесообразно  несколько  уве¬
личивать  по  сравнению  с  диаметром  отверстия

§  1.  Механические  излучатели
 33
 сопла,  ибо  при  оптимальной  установке  резона¬
тор  располагается  в  том  месте  воздушного  пото¬
ка,  где  диаметр  его  несколько  превосходит  диа¬
метр  сопла  (см.  фиг.  10);  при  таком  увеличенном
резонаторе  энергия  потока  используется  лучше.
Чтобы  воздух  мог  беспрепятственно  обтекать
 резонатор,  Пальме  счи¬
тает  целесообразным  при¬
давать  наружной  поверх¬
ности  резонатора  форму
линий  тока  в  воздушном
потоке.  Конструкция  ре¬
зонатора  должна,  далее,
допускать  непрерывное
изменение  его  глубины,
так  как  при  заданной  час¬
тоте  наивыгоднейшая  глу¬
бина  резонатора  зависит
от  давления,  с  которым
воздух  продувается  через
сопло.  Наконец,  для  луч¬
шей  фокусировки  звука
при  расположении  излу¬
чателя  в  фокусе  парабо¬
лического  зеркала  Паль¬
ме  помещает  у  отверстий
сопла  и  резонатора  изо¬
гнутые  круглые  шайбы  (фиг.  18),  благодаря
которым  звуковая  энергия  излучается  к  отража¬
телю  только  в  радиальных  направлениях.  Даль¬
нейшие  подробности  можно  найти  в  указанной
выше  оригинальной  работе.
 Фиг.  19.  Теневое  изображение
звуковых  волн,  генерируемых
потоком  воздуха,  вырывающим¬
ся  из  сопла.
 Клинг  и  Крабол  [3276,  3278]  недавно  уста¬
новили,  что  и  в  отсутствие  резонатора  вырываю¬
щийся  из  сопла  воздушный  поток,  наталкиваясь
на  препятствие  (например,  на  плоскую  пластинку)
и  даже  без  него,  способен  возбуждать  весьма
интенсивные  колебания,  частота  которых  до¬
ходит  до  400  кгц.  Скорость  воздушного  потока
 3 	Л.  Бергман
 может  при  этом  варьировать  в  широких  преде¬
лах  и  вовсе  не  должна,  как  в  генераторе  Гарт¬
мана,  превосходить  скорость  звука.  На  фиг.  19
изображена  полученная  Клингом  и  Гийу  [3279]
теневым  методом  фотография  стоячих  волн,  воз¬
буждаемых  при  продувании  воздуха  под  давле¬
нием  2,9  атм  через  2-миллиметровое-  сопло;
стоячая  волна  образуется  здесь  благодаря  отра¬
жению  от  рефлектора.  Причиной  возникновения
звука  в  таком  устройстве  следует  считать  завих¬
рения,  возникающие  в  ближайшей  окрестности
воздушного  потока  при  выходе  его  из  сопла.
Частота  возбуждаемых  таким  образом  колеба¬
ний  зависит  от  диаметра  сопла  и  давления
воздуха,  причем  она  падает  с  увеличением  диа¬
метра  сопла  и  давления.  Устанавливая  перед
соплом  рефлектор  и  перемещая  его  относительно
сопла,  мы  получаем  возможность  в  небольших
пределах  изменять  частоту.  Эти  опыты  описаны
в  работе  [3276].
 Попутно  следует  отметить,  что  Крюз  и  Хай-
мас  [469]  продували  смесь  воздуха  с  водяным
паром  и  угольной  пылью  через  стеклянную  труб¬
ку  диаметром  4,5  мм  под  избыточным  давлением
600  мм  рт.  ст.  и  наблюдали  в  воздушном  столбе
высокочастотные  колебания,  проявлявшиеся  в
образовании  колец  угольной  пыли.  Местом  воз¬
никновения  колебаний  (частота  которых  состав¬
ляет  приблизительно  150  кгц)  считается  вход¬
ное  отверстие  трубки.  Практического  значения
этот  опыт,  однако,  не  имеет.
 Большим  недостатком  всех  описанных  выше
свистков  и  газоструйных  излучателей  является
тот  факт,  что  звуковое  поле  возникает  здесь  в
газовом  потоке;  в  ряде  случаев  это  обстоятель¬
ство  оказывается  неудобным  или  даже  вовсе
исключает  возможность  использования  таких
излучателей.  Для  многих  целей  мощное  зву¬
ковое  поле  необходимо  отделить  от  потока  газа,
чтобы  оно  могло  воздействовать  на  другие  газы
или  жидкости.  Эрет  и  Ганеман  [549]  поставили
опыты,  в  которых  колебания  воздуха  в  полости
резонатора  излучателя  Гартмана  возбуждали
настроенную  на  ту  же  частоту  механическую  ко¬
лебательную  систему.  Такой  источник  звука,
будучи  отделен  от  потока  газа,  способен  излучать
звук  в  произвольную  среду.
 На  фиг.  20  схематически  изображены  две
конструкции  таких  излучателей,  построенных
Эретом  и  Ганеманом.  Колебательной  системой
здесь  служит  круглая  диафрагма  М,  образую¬
щая  заднюю  стенку  резонатора  Я;  собственная
частота  ее  колебаний  совпадает  с  частотой  излу¬
чаемого  звука.  Диафрагма  М  составляет  одно
целое  с  крепежным  кольцом  R  и  расположенным
 Фиг.  18.  Газоструй-
■ный  излучатель,  снаб¬
женный  дисками  для
обеспечения  направ¬
ленного  излучения.

34
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 в  ее  центре  объемным  резонатором  Н  (фиг.  20,  б).
Однако,  как  показали  эксперименты,  в  диафраг¬
ме  возбуждаются  интенсивные  колебания  и  в  том
случае,  когда  она  неплотно  прилегает  к  резона¬
тору.  Это  привело  к  созданию  конструкции,  по¬
казанной  на  фиг.  20,  а,  где  резонатор  Н  вы¬
полнен  в  виде  открытого  с  обоих  концов  цилинд¬
ра,  расположенного  на  малом  расстоянии  от
центра  диафрагмы.  Преимуществом  такой  кон¬
струкции  является  возможность  легкой  смены
каждой  из  деталей,  что  особенно  ценно  в  силу
 Фиг.  20.  Плоские  аэродинамические
излучатели  Эрета  и  Гаиемаиа.
 необходимости  точной  настройки  резонатора  на
собственную  частоту  колебаний  диафрагмы.
 Частота  f  основного  колебания  закрепленной
круглой  диафрагмы  диаметром  1)£и  толщиной
d  определяется  выоажением
 (47)
 где  Е—модуль  упругости  в  дин!см21),  р—плот¬
ность  и  с—коэффициент  Пуассона  материала
диафрагмы.
 Свои  первые  опыты  Эрет  и  Ганеман  прово¬
дили  на  частоте  500(3  гщ  при  этом  они  достигли
силы  звука  порядка  1  вт/см;2,  амплитуда  дав¬
ления  перед  колеблющейся  диафрагмой  была
 *)  Модуль  упругости  в  технике  задается  обычно
в  кг/мм2)  для  пересчета  в  дин/см2  эту  величину  нужно
умножить  на  98  100  000.
 равна  приблизительно  2,5  атм1).  При  заполнении
объема  над  диафрагмой  водой  в  ней  появлялся
фонтан  высотой  1  см  подобно  тому,  как  это  имеет
место  при  использовании  магнитострикционных
и  пьезоэлектрических  излучателей  (см.  гл.  III,
§  1);  при  этом  в  воде  легко  образовывалась  мас¬
ляная  или  ртутная  эмульсия  (см.  также  гл.  VI,
§  5,  п.  1).  По  утверждению  исследователей,  нет  ни¬
каких  препятствий  к  использованию  таких  излу¬
чателей  в  собственно  ультразвуковом  диапазоне;
однако  в  настоящее  время  нет  эксперименталь¬
ных  данных  по  этому  вопросу.  Аналогичное
устройство,  служащее  для  облучения  при  помощи
газоструйных  излучателей  малых  объемов  жид¬
кости,  описал  также  Гартман  [793].
 Брюкман  [4617]  поместил  недавно  ультразву¬
ковой  свисток  Гартмана  в  центр  настраиваемого
цилиндрического  резонатора,  одна  из  торцевых
стенок  которого,  будучи  сделана  достаточно
тонкой,  излучала  звук  в  окружающую  среду;
потери  мощности  не  превосходили  при  этом  20%.
 3. 	Жидкостный  свисток
 Часто  бывает  необходимо,  возбуждать  ультра¬
звуковые  колебания  в  жидкостях;  поэтому  умест¬
но  поставить  вопрос  о  том,  могут  ли  описанные
выше  излучатели—свисток  Гальтона  и  газо¬
струйный  излучатель—применяться  не  в  возду¬
хе,  а  в  жидкостях.  Для  газоструйного  излучателя
ответ  на  этот  вопрос,  к  сожалению,  отрицателен,
ибо  невозможно  пропускать  жидкость  со  сверх¬
звуковой  скоростью,  т.  е.  со  скоростью  выше
1500  м/сек.  Свисток  Гальтона,  напротив,  может,
по  крайней  мере  на  низких  частотах,  работать
и  в  жидкостях,  однако  к.  п.  д.  его  при  этом
очень  мал;  на  более  высоких  частотах  свисток
совсем  не  может  работать.  Причина  заключается
в  том,  что  лежащий  в  основе  работы  свистка  в  воз¬
духе  принцип  возбуждения  колебаний  в  полом
объемном  резонаторе  нельзя  без  всяких  изме¬
нений  перенести  на  свисток,  работающий  в  жидко¬
сти.  Для  •  получения  в  резонаторе  мощной  стоя¬
чей  волны,  которая  в  свою  очередь  модули¬
ровала  бы  продуваемый  через  свисток  поток,
необходимо,  чтобы  звуковые  волны  полностью
отражались  от  стенок  резонатора.  Но  коэффици¬
ент  отражения  зависит  от  отношения  волновых
сопротивлений  среды,  заполняющей  резонатор,
и  металла,  из  которого  он  изготовлен  (см.  гл.  I,
 х)  Это  справедливо  для  воды;  для  газов  же  ампли¬
туда  давления  при  заданной  силе  звука  будет  значи¬
тельно  меньше;  так,  например,  в  воздухе  при  той  же
силе  звука  1  вт/см2  амплитуда  давления  составляет
30  г/см2  [см.  формулу  (166)j.—  Прим.  ред.

§  1.  Механические  излучатели
 35
 §2).  На  границе  воздух—металл  отношение  это
составляет  1  :  300  ООО,  что  соответствует  коэффи¬
циенту  отражения,  равному  99,99%.  На  гра¬
нице  же  жидкость—металл  отношение  волно¬
вых  сопротивлений  составляет  лишь  1  :  26,  что
соответствует  коэффициенту  отражения,  равному
всего  86%.  Эта  величина  относится  к  резонато¬
рам  с  очень  толстыми  стенками;  в  практически
выполнимых  конструкциях  коэффициент  отра¬
жения  оказывается  еще  меньшим.  Поэтому  в  жид¬
кости  резонансное  действие  полого  объема  ока¬
зывается  слабым  и  свисток  работает  плохо  или
совсем  не  работает.
 Яновский  и  Польман  [987]  указали  другой
путь  построения  жидкостного  свистка.  Известно,
что  если  воздух  продувать  через  щель,  перед
которой  расположено  лезвие,  то  на  правой  и  ле¬
вой  сторонах  лезвия  будут  попеременно  обра¬
зовываться  завихрения,  которые  вызовут  перио¬
дические  изменения  давления,  распространяю¬
щиеся  со  скоростью  звука;  достигнув  щели,  они
промодулируют  продуваемый  через  нее  поток
воздуха.  При  соответствующем  расстоянии  меж¬
ду  щелью  и  лезвием  это  устройство  будет  излу¬
чать  незатухающие  звуковые  колебания,  частота
которых  связана  с  расстоянием  между  щелью
и  лезвием  d  и  скоростью  продувания  через  щель
воздуха  и  соотношением  f=u/d.  Яновский
и  Польман  помещают  в  жидкости  выполненное
в  виде  щели  сопло  D  и  снабженную  лезвиями
прямоугольную  пластинку  Р  (фиг.  21).  Через
 Ф  и  г.  21.  Принцип  действия  жидкостного  свистка.
 сопло  D  прокачивается  поток  жидкости,  и  в  пла¬
стинке  Р  возбуждаются  собственные  колебания.
Пластинка  крепится  в  точках  /С,  в  которых
имеются  узлы  колебаний.  При  правильном  выборе
скорости  потока  жидкости  и  и  расстояния
между  соплом  и  пластинкой  d  последняя  ока¬
зывается  настроенной  в  резонанс  и  в  ней  воз¬
буждаются  весьма  сильные  колебания;  такой
жидкостный  свисток  эффективно  излучает  звук
в  окружающую  жидкость.
 Собственную  частоту  колебаний  пластинки
можно  в  первом  приближении  вычислить  по
 формуле  для  обычных,  т.  е.  не  заточенных  на  кон¬
цах,  прямоугольных  пластинок:
 где  I—длина  пластинки,  d—ее  толщина,  Е—
модуль  упругости  в  дан!см2  и  р—плотность  ма¬
териала  пластинки1).
 Свисток  описанной  конструкции  изображен
на  фиг.  22.  Его  можно  погружать  в  подлежащую
 Фиг.  22.  Внешний  вид  жидкостного  свистка.
 облучению  жидкость  через  сравнительно  малые
отверстия.  В  левой  части  фиг.  22  отчетливо
видна  пластинка  Р  с  лезвием  S,  расположенная
перед  соплом  D;  справа  видны  штуцер  Л,  через
который  подводится  прокачиваемая  через  сопло
жидкость,  и  орган  настройки  В,  при  помощи
которого  изменяется  расстояние  между  лезвием
и  соплом.  Если  свисток  погрузить  в  воду  и  про¬
пускать  через  него  воду  же,  например  из  водо¬
провода,  то  при  освещении  его  в  темноте  в  момент
точной  настройки  совершенно  отчетливо  видно
образующееся  вокруг  пластинки  облачко  тумана,
которое  мгновенно  исчезает  при  сильном  демп¬
фировании  пластинки.  Образование  тумана
служит  верным  признаком  того,  что  между
пластинкой  и  соплом  имеются  большие  звуковые
давления,  приводящие  к  разрыву  жидкости  и
образованию  пузырьков  (кавитация—см.  гл.  VI,
§  7).  По  данным  Яновского  и  Польмана,  такого
рода  жидкостные  свистки  способны  излучать
колебания  с  частотой  4—32  кгц.  Потребляемая
свистком  мощность  W  связана  с  давлением  р
(атм)  и  объемом  прокачиваемой  через  сопло
жидкости  V  (см3)  формулой
 W  =  981  •  10p3V  эрг/сек  =  981  •  10“4pV  'em.
 О  применении  жидкостного  свистка  для  изго¬
товления  эмульсий  см.  гл.  VI,  §  5,  п.  1.  Практи¬
 х)  Поправка  на  заточенные  концы  рассчитана  в
работе  [5193].—Прим.  ред.

36
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 ческие  данные  об  использовании  таких  жидкост¬
ных  свистков,  к  сожалению,  отсутствуют.  Из¬
вестным  недостатком  их  является  то  обстоя¬
тельство,  что  лезвие  свистка  оказывается  под
воздействием  возникающих  в  жидкости  кави¬
тационных  сил  и  постепенно  разрушается.
В  одной  из  патентных  заявок  Венк  [4098]  пред¬
ложил  вместо  пластинки  располагать  перед
соплом  натянутую  проволоку.  Регулируя  при
помощи  подвижного  зажима  длину,  а  также  на¬
тяжение  проволоки,  можно  в  широких  пределах
менять  ее  собственную  частоту,  а  следовательно,
и  частоту  излучаемых  свистком  колебаний.  Одна¬
ко  мощность  свистка  при  этом  падает  (см.  [2521]).
 4. 	Ультразвуковые  сирены
 В  1934  г.  Такеучи  и  Сато  [2040]  опубликовали
краткое  сообщение  об  опытах  по  использованию
сирен  в  качестве  источников  ультразвука;  вслед
 Фиг.  23.  Внешний  вид  ультра¬
звуковой  сирены.
 за  этим  в  США  был  разработан  ряд  сравнительно
мощных  сирен,  способных  работать  и  в  ультра¬
звуковом  диапазоне.  Так,  например,  Аллен  и
Рудник  [101]  построили  сирену,  работающую
на  частотах  до  34  кгц.  Внешний  вид  этой  сирены
изображен  на  фиг.  23,  а  продольный  разрез  ее
верхней  части—на  фиг.  24;  на  статоре  S,  обра¬
зующем  верхнюю  крышку  и  имеющем  толщину
1,25  см,  по  окружности  диаметром  \Ъ  см  нане¬
сены  100  конических  отверстий  О.  Диаметр
этих  отверстий  составляет  4,78  мм  в  верхней
насти  и  2,39  мм  в  нижней.  Непосредственно
под  статором  расположен  насаженный  на  ось
мотора  ротор  R.  Он  представляет  собой  дюралю¬
миниевый  диск,  утончающийся  от  центра  к  пери¬
ферии,  по  краю  которого  расположены  100  отвер¬
стий.  Через  отверстия  ротора  и  статора  снизу
продувается  сжатый  воздух.  Он  поступает  через
патрубок  L  в  кольцеобразную  камеру  К  и  далее
через  кольцеобразную  щель  А  в  отверстия  О.
При  вращении  ротора  над  статором  образуются
 звуковые  волны,  частота  которых  зависит  от  чис¬
ла  оборотов  двигателя.  В  диапазоне  частот  3—
 19 	кгц  при  давлении  сжатого  воздуха  0,2  атм
сирена  развивает  акустическую  мощность  84—
 А
 К
 Фиг.  24.  Продольный  разрез  верхней  части
ультразвуковой  сирены.
 176  вт,  что  соответствует  к.  п.  д.  17—34%.  При
повышении  давления  до  2  атм  акустическая  мощ¬
ность  возрастает  до  2  кет,  к.  п.  д.—до  20%.
Сила  звука  в  свободном  поле  достигает  при  этом,
согласно  данным  измерений,  180  дб,  т.  е.
100  вт/см2.  Чтобы  дать  представление  о  такой
мощности,  укажем,  что  в  узлах,  созданных  си¬
реной  стоячих  волн,  могут  висеть,  не  падая,  до
семи  стеклянных  шариков  диаметром  2  см  каж¬
дый.  Внесенный  в  звуковое  поле  сирены  клочок
ваты  сгорает  в  течение  6  сек.
 На  фиг.  25  представлена  характеристика  на¬
правленности  такой  сирены;  она  обусловлена
 Фиг.  25.  Характеристика  направлен¬
ности  ультразвуковой  сирены,  изображен¬
ной  на  фиг.  23.
 интерференцией  между  полями  излучения  отдель¬
ных  отверстий.  Более  90%  всей  мощности  изл  ,

§  1.  Механические  излучатели
 37
 чается  в  угле  ±40°  относительно  оси  сирены.
Добавление  экспоненциального  рупора  увели¬
чивает  излучаемую  мощность  приблизительно
на  10%.
 О 	другой,  еще  более  мощной  сирене,  построен¬
ной  фирмой  «Ультрасоник  Корпорейшн»  (США),
сообщает  Портер  [1633].  Разрез  этой  весьма
мощной  сирены  показан  на  фиг.  26.
 Фиг.  26.  Ультразвуковая  сирена  фирмы  «Ультра¬
соник  Корпорейшн».
 Сжатый  воздух,  подводимый  через  патрубок
 В, 	приводит  в  действие  турбину  Т,  а  воздух,
поступающий  в  патрубок  Л,  через  множество
радиальных  отверстий,  высверленных  в  роторе
R,  проходит  в  имеющие  форму  воронок  отвер¬
стия  статора  S.  Образую¬
щиеся  в  этих  отверстиях
звуковые  волны  отража¬
ются  рефлектором  Н  и  из¬
лучаются  в  виде  направлен¬
ного  пучка  параллельных
лучей.  Частота  излучае¬
мого  звука  меняется  в  за¬
висимости  от  числа  оборо¬
тов  от  1  до  200  кгц.  В  диа¬
пазоне  8—10  Кгц  сирена
развивает  акустическую
мощность  до  35  кет.  При
этом  на  площади  в  1000  см2
сила  звука  достигает
10  вт/см2.  Коэффициент
полезного  действия  этой
сирены  колеблется  от  50
до  70%.
 Данных  относительно
мощностей,  развиваемых
сиреной 	на 	более 	высоких  частотах,  еще  не
 имеется. 	В 	зависимости  от  типа  приданного  си¬
 рене  рефлектора  звук  может  либо  излучаться
 Фиг.  27.  Ультразву¬
ковая  сирена  фирмы
«Ультрасоник  Корпо¬
рейшн».
 в  виде  параллельного  пучка,  либо  фокусировать^
ся  на  поверхности  жидкости,  подаваемой  из
расположенной  на  оси  сирены  кольцеобразной
форсунки  (см.  [909,  3671]).
 Недавно  фирма  «Ультрасоник  Корпорейшн»
выпустила  меньшую  сирену  (модель  U4),  рас¬
считанную  на  диапазон  частот  500—22  000  гц
(фиг.  27).  Мощность  ее  составляет  300  вт  на
низких  частотах  и  200  вт  на  более  высоких;
это  соответствует  силе  звука  1  —6  вт/см2.  Сирена
приводится  в  действие  от  электродвигателя  (мощ¬
ностью  1,5  л.  с.)  с  большим  числом  оборотов.
 Сирена,  работающая  в  диапазоне  частот  до
50  кгц  и  обеспечивающая  акустическую  мощность
200  вт,  построена  также  Лимоновым  [3771,
3772].
 Для  обеспечения  высокого  к.  п.  д.  сирены
зазор  между  ротором  и  статором  у  края  отверстий
должен  быть  возможно  меньшим.  Тиде  и  Фохт
[2347]  достигают  этого  при  помощи  приспособ¬
ления,  смещающего  ротор  при  вращении  в  осе¬
вом  направлении  и  прижимающего  его  к  статору*
Удачная  конструкция  рупора  для  ультразвуков
вых  сирен  описана  в  патенте  Тиде  [2346]1).
 5. 	Ультразвуковой  излучатель  Гольцмана
 Как  известно,  звуковые  колебания  можно  цо-
лучить,  возбуждая  упругие  продольные  собг
 Ф  и  г.  28.  Излучатель  Гольцмана.
 ственные  колебания  в  металлических  или  стек¬
лянных  стержнях;  основная  собственная  ча:
стота  упругих  колебаний  укрепленного  посере¬
 г)  Соображения  о  теории  и  расчете  сирен  даны
в  работе  Карновского  [5190].—Прим.  ред.

38
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 дине  стержня  длиной  I  равна
 где  Е—модуль  упругости  в  дин/см2,  а  р—плот¬
ность  материала  стержня  в  г/см3.
 Гольцман  [898]  предложил  метод  непрерыв¬
ного  возбуждения  в  таком  стержне  интенсивных
упругих  колебаний  при  помощи  механического
приспособления  (фиг.  28);  свободный  конец  стер¬
жня  излучает  при  этом  звуковые  волны.  Стерж¬
нем  S  служит  стеклянная  трубка  толщиной  от  6  до
8  мм,  укрепленйая  в  центре  и  заканчивающаяся
с  одной  стороны  стеклянным  шаром.  По  большим
 шкивам  Л  и  Л'  и  четырем  маленьким  роликам
а'  и  а',  укрепленным  на  общей  плате,  ходят  бес¬
конечные  ремни  из  мягкой  кожи,  покрытые  с  на¬
ружной  стороны  шелком.  Между  роликами  а  и
а'  находятся  еще  по  два  ролика,  которые  под
действием  пружин  прижимают  ремни  к  стеклян¬
ной  трубке;  при  скольжении  вдоль  нее  рем¬
ней  в  трубке  возбуждаются  интенсивные  продоль¬
ные  колебания.  Используя  трубку  длиной  7,5  см,
Гольцман  получал  при  помощи  такого  приспо¬
собления  ультразвук  с  частотой  около  33  кгц
при  мощности,  в  100—150  раз  превосходящей
мощность  обычного  свистка  Гальтона.
 §  2.  ТЕРМИЧЕСКИЕ  ИЗЛУЧАТЕЛИ
 Термические  излучатели  в  настоящее  время
не  применяются;  мы  вкратце  остановимся  на  них
лишь  из  соображений  полноты  изложения.  Альт-
берг  [103]  получал  звуковые  колебания  с  часто¬
той  до  300  кгц  от  искрового  разряда  в  зазоре,
питаемого  от  демпфированного  колебательного
контура.  Такие  искровые  разряды  излучают,
конечно,  широкий  спектр;  для  выделения  какой-
нибудь  одной  частоты  приходится  применять
специальные  средства—например,  диффракцион-
ную  решетку  [1405].  Амплитуда  колебаний,
излучаемых  такими  источниками,  крайне  непо¬
стоянна  и  зависит  от  различных  факторов,  неко¬
торые  из  которых  невозможно  контролировать.
Излучение  таких  искровых  источников  исполь¬
зуется  теперь  только  в  немногих  исследованиях
по  распространению  звука,  в  архитектурной
акустике  при  испытании  моделей  [1464]  и  при
исследованиях  передачи  звука  в  музыкальных
инструментах  [622,  624].
 Недавно  Фрюнгель  [2832]  исследовал  меха¬
нический  к.  п.  д.  искры,  получаемой  при  разряде
конденсатора  в  воде;  такой  излучатель  приме¬
нялся  для  получения  ударных  звуковых  волн
большой  интенсивности.  Оказалось,  что  к.  п.  д.,
рассчитанный  относительно  электрической  мощ¬
ности,  заряжающей  конденсатор,  составляет  при¬
близительно  1%.  Поскольку  длительность  разряда
не  превосходит  1  мксек.,  мгновенная  мощность
такого  устройства  достигает  105  вт.  Возможно,
что  путем  периодического  разряда  конденсатора
удастся  таким  способом  возбуждать  в  жидко¬
стях  периодические  затухающие  колебания
весьма  большой  интенсивности.  Руст  и  Друбба
[4986]  применили  недавно  искровой  разряд
в  воде  в  качестве  импульсного  излучателя
в  эхолоте.
 Более  устойчивые  ультразвуковые  колебания
можно  получить  от  дуги  постоянного  тока  при
наложении  на  нее  дополнительной  переменной
разности  потенциалов.  Благодаря  переменному
току  происходит  периодическое  изменение  теп¬
лового  режима  дуги,  что  приводит  к  периодиче¬
скому  изменению  ее  объема.  Если  переменный
ток  по  величине  превосходит  постоянный,  то
возникают  звуковые  колебания  удвоенной  часто¬
ты.  Вместо  наложения  на  дугу  переменной  раз¬
ности  потенциалов  от  постороннего  источника
можно,  конечно,  использовать  ее  как  генератор
[528].  Таким  методом  Дикман  [510]  получил
при  помощи  дугового  генератора,  работающего
в  светильном  газе,  звуковые  колебания  с  часто¬
той  до  780  кгц.  Частотой  колебательного  контура
легко  управлять,  изменяя  его  емкость;  поэтому
такие  излучатели  способны  работать  в  широком
диапазоне  частот,  что,  к  сожалению,  для  боль¬
шинства  излучателей  других  типов  невоз¬
можно.  Используя  переменный  ток  от  ламповых
генераторов,  Палеологос  [1496]  получил  при  по¬
мощи  дуги  в  воздухе  колебания  с  частотой  до
2000  кгц.
 Клейн  .[4799,  4800]  построил  термический
ультразвуковой  излучатель,  в  котором  звуковые
волны  возбуждаются  при  помощи  высокочастот¬
ного  газового  разряда,  поддерживаемого  в  горле
рупора.  Такой  «ионофон»1)  развивает  силу  звука
порядка  70—80  дб,  т.  е.  10~9—10-8  вт/см2;  сле¬
довательно,  его  можно  использовать  для  изме¬
рительных  целей,  а  также  в  качестве  дополни¬
тельного  высокочастотного  излучателя  в  гром¬
коговорителях.
 1) 	Поставщик:  фирма  «Одакс»  в  Монтрейле  (Сена,
Франция).

§  3.  Электродинамические  и  электростатические  излучатели
 39
 §  3.  ЭЛЕКТРОДИНАМИЧЕСКИЕ  И  ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКИЕ  ИЗЛУЧАТЕЛИ
 В  описываемых  ниже  излучателях  звука  аку¬
стическая  энергия  получается  за  счет  преобразо-
 Фиг.  29.  Электродинами¬
ческий  излучатель  Пинча.
 вания  электрической  энергии  переменного  тока.
Обычные  электроакустические  преобразователи,
 ные  системы  обладают  слишком  низкой  резо¬
нансной  частотой,  существенное  повышение  ко¬
торой  невозможно  по  техническим  соображениям.
В  тех  же  немногих  случаях,  когда  такое  повыше¬
ние  оказывается  возможным,,  как,  например,
в  ленточных  телефонах,  оно  сопровождается
сильным  уменьшением  к.  п.  д.  электроакустиче¬
ского  преобразования.  Так,  например,  Мюль-
верт  [1385]  сконструировал  ленточный  телефон,
излучающий  колебания  с  частотой  до  200  кгц\
однако  акустическая  мощность  этого  телефона
не  превосходит  0,02  вт  [1554,  1842].
 Пинчу  [1603]  принадлежит  патентная  заявка
на  электромагнитный  излучатель  ультразвука,
в  котором  подвижной  проводник  колеблется  в  за¬
зоре,  пронизываемом  переменным  магнитным
полем.  Пример  такого  рода  конструкции  изобра¬
жен  на  фиг.  29.  В  воздушные  зазоры  четырех
подковообразных  магнитов  Мх—Л14,  набранных
из  пластин  и  возбуждаемых  переменным  током,
обтекающим  кольцевую  катушку  S,  входит  цилин¬
дрическое  тело  К  у  выполненное  из  хорошего  про¬
водника  и  закрытое  сверху  плоской  круглой
мембраной  Р,  излучающей  звуковые  колебания.
Практического  применения  этот  излучатель  пока
еще  не  нашел.  Аналогичное  устройство  описано
в  американском  патенте  Тернера  [2085].
 Излучатель,  работающий  на  аналогичном
принципе  и  излучающий  заметную  мощность  в
 Ф  и  г.  30.  Электродинамический  излучатель  Клэра.
 используемые  в  слышимом  диапазоне  (телефоны, 	диапазоне  до  40  кгц,  описан  Клэром  [444].  Про¬
громкоговорители),  в  ультразвуковом  диапа- 	дольный  разрез  этого  электродинамического  излу-
 зоне  применяться  не  могут,  так  как  их  подвиж- 	чателя  представлен  на  фиг.  30,  а.  Колебательной

40
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 системой  служит  здесь  массивный  дюралюминие¬
вый  цилиндр  Z,  который  при  помощи  привинчен¬
ного  к  нему  тонкого  кольца  укреплен  своей  сред¬
ней  частью  в  корпусе  G.  К  нижней  части  цилин¬
дра  привинчено  кольцо  R,  входящее  в  кольцевую
щель  электромагнита  Е.  Последний  возбуждает¬
ся  постоянным  током,  обтекающим  обмотку  W.
Кольцо  R  образует  короткозамкнутую  вторич¬
ную  обмотку  трансформатора,  первичная  обмот¬
ка  С  которого,  содержащая  20—30  витков,  кре¬
пится  неподвижно  с  наружной  или  внутренней
стороны  кольца  R  в  непосредственной  близости
от  него.  Если  частота  тока,  обтекающего  обмотку
 С, 	совпадает  с  собственной  частотой  продольных
колебаний  стержня  Z,  то  в  кольце  возникают
значительные  индукционные  токи  той  же  частоты
и  оно  втягивается  в  зазор  магнита  или  выходит
из  него.  Таким  образом,  в  цилиндре  Z  возбуж¬
даются  интенсивные  продольные  колебания  и  его
верхняя  поверхность  излучает  звуковые  волны.
Для  уменьшения  вихревых  токов  в  материале
магнита  его  керн  и  верхний  флянец  снабжаются
радиальными  прорезями.
 Резонансная  характеристика  такого  устрой¬
ства  чрезвычайно  остра—логарифмический  дек¬
ремент  затухания  не  превосходит  10~4;  поэтому
Клэр  применяет  в  своем  приборе  принцип  само¬
возбуждения.  Для  этой  цели  на  керне  электро¬
магнита  укреплена  изолированная  от  него  метал¬
лическая  пластинка  М,  присоединенная  к  экра¬
нированному  проводнику  L.  Пластинка  М  и  ниж¬
няя  поверхность  цилиндра  Z  образуют  конденса¬
тор,  емкость  которого  периодически  меняется
в  такт  с  колебаниями  цилиндра.  Если  подать  на
этот  конденсатор  поляризующее  постоянное  на¬
пряженке  и  включить  его  на  вход  мощного  усили¬
теля,  выход  которого  включен  на  обмотку  элект¬
ромагнита,  то  при  правильном  подборе  фазовых
соотношений  между  входным  и  выходным  напря¬
жениями  в  системе  возбуждаются  мощные  соб¬
ственные  колебания;  для  правильного  подбора
фазы  в  схему  усилителя  введен  фазовращатель.
 В  цилиндре,  диаметр  которого  по  порядку
величины  равен  его  длине,  под  действием  попе¬
речных  сжатий  возбуждаются  также  радиальные
колебания.  При  жестком  креплении  по  средней
линии  эти  колебания  приводят  к  сильному  ослаб¬
лению  основных  колебаний.  Чтобы  избежать  это¬
го  ослабления,  необходимо  укреплять  цилиндр
в  резиновых  прокладках  или,  согласно  [2278],
подвешивать  на  мягких  пружинах.  Дальней¬
шие  сведения  о  конструкции  таких  электродина¬
мических  излучателей  и  необходимых  для  их  воз¬
буждения  электрических  устройств  можно  найти
в  отчете  акустической  лаборатории  Пенсиль¬
 ванского  государственного  колледжа  ([2278],
стр.  44  и  далее).
 Еще  более  высокий  к.  п.  д.  можно  получить
при  креплении  цилиндра  в  центре  тяжести.
В  этом  случае  для  обеспечения  наилучших
условий  возбуждения  диаметр  цилиндра  d  и
длина  его  I  должны  удовлетворять  соотноше¬
нию  d!l=2kh,  где  k—один  из  корней  функции
Бесселя  первого  порядка.  Первым  двум  корням,
таким  образом,  отвечают  отношения  dll,  равные
соответственно  1,178  и  3,393.
 Схема  такого  крепления  изображена  на
фиг.  30,  б.  Цилиндр  Z  крепится  в  центре  тяже¬
сти  к  стержню  S,  выступающему  из  керна  элект¬
ромагнита.  В  такой  конструкции  Клэр  на  ча¬
стоте  /=17  ООО  гц  и  при  d=  15,2  см  и  1=13  см
получил  к.  п.  д.,  равный  30%;  ширина  резо¬
нансной,  кривой  А/при  излучении  в  воздух  состав¬
ляла  при  этом  приблизительно  1  гц.  В  своей  пер¬
вой  работе  Клэр  указывает,  что  к.  п.  д.  такого
электродинамического  излучателя  можно  допол¬
нительно  повысить,  если  выполнить  вибратор  из
материала  с  малым  механическим  демпфиро¬
ванием,  например  из  латуни;  короткозамкнутое
кольцо  R  в  этом  случае  для  уменьшения  элект-.
рических  потерь  должно  быть  выполнено  из  меди
или  серебра,  т.  е.  из  материала  с  высокой  про¬
водимостью.  КанакиГавро  [2603]  применяли  та¬
кие  электродинамические  излучатели  для  получе¬
ния  в  воздухе  плоских  волн  на  частотах  до  75  кгц.
Эти  исследователи  возбуждали  таким  же  обра¬
зом  и  цилиндры  с  вогнутыми  торцевыми  поверх¬
ностями.  Центр  кривизны  такой  вогнутой  поверх¬
ности  представляет  собой  практически  точечный
излучатель  большой  мощности1).
 Джакомини  и  Бароне2),  пользуясь  электро¬
динамическим  принципом,  следующим  образом
возбуждали  продольные  колебания  в  стержнях
из  изоляционных  материалов  (стекло,  керамика
и  т.  п.)  (фиг.  31,  а).  На  заштрихованные  части
поверхности  стержня  S,  укрепленного  посере¬
дине,  наносится  хорошо  проводящее  покрытие,
например  распыленный  алюминий.  По  этой
обкладке  пропускается  переменный  ток  I.  Если
затем  внести  переднюю  часть  стержня  в  маг¬
нитное  поле  Я,  то  при  правильной  ориентации
поля  на  обтекаемую  током  I  торцевую  поверх¬
ность  стержня  действует  сила  /С,  направленная
вдоль  стержня.  При  совпадении  частоты  тока  /
и  собственной  частоты  механических  колебаний
 х)  См.  также  [5188].—Прим.  ред.
 2) 	Согласно  докладу  на  Международном  электро¬
акустическом  конгрессе  в  Голландии  в  июне  1953  г.

§  3.  Электродинамические  и  электростатические  излучатели
 41
 стержня,  равной 	в 	последнем  воз¬
 буждаются  интенсивные  продольные  колебания.
В  стержне  могут  возбуждаться  колебания  как
основной  частоты  (&=1),  так  и  нечетных  высших
порядков  (/s—3,  5,  ...);  нетрудно  понять,  что,
будучи  возбужден,  такой  стержень  излучает
звуковые  волны.
 Если  выполнить  аналогичный  стержень  с
круглым  поперечным  сечением  и  ориентировать
его  согласно  фиг.  31,  б,  то  благодаря  взаимо-
 Ф  и  г.  31.  Устройство  для  электро¬
динамического  возбуждения  в  стерж¬
нях  продольных  (а)  и  крутильных
(б)  колебаний.
 действию  магнитного  поля  и  токов,  текущих
по  обкладке  в  направлении  оси  стержня,  воз¬
никнет  сила  К,  которая  возбудит  в  стержне
 крутильные  колебания  частоты
 ((х—модуль  кручения).  Повернув  магнитное  по-
'ле  на  90°,  можно  в  том  же  стержне  возбудить
продольные  колебания.  Это  дает  возможность
по  экспериментально  найденным  значениям  ча¬
стот  ft  и  ft  определять  коэффициент  поперечного
сжатия  с  (см.  гл.  V,  §  1,  п.  1).  Согласно  формуле
 (297),  0=^—1,  откуда
 Для  возбуждения  ультразвуковых  колебаний
использовался  также  электростатический  прин¬
цип.  Так,  например,  Винсент  [2097]  для  воз¬
буждения  продольных  колебаний  в  закреплен¬
 ном  посередине  металлическом  стержне  помещал
на  небольшом  расстоянии  от  его  плоской  торце¬
вой  поверхности  металлическую  пластинку.
Если  к  получающемуся  таким  образом  кон¬
денсатору  подвести  переменное  напряжение,  час¬
тота  которого  вдвое  меньше  собственной  частоты
колебаний  стержня,  то  под  действием  электро¬
статических  сил  в  стержне  возбуждаются  колеба¬
ния.  Иде  [3096]  улучшил  такое  устройство,  вве¬
дя  в  конденсатор  тонкую  слюдяную  прокладку,
что  позволило,  не  опасаясь  пробоя,  существен¬
но  повысить  напряжение.  Банкрофт  и  Джейкобс
[2380]  преобразовали  устройство  Винсента  в  при¬
бор  с  самовозбуждением;  они  поместили  электро¬
ды  у  обоих  концов  стержня  и  включили  один  из
конденсаторов  на  вход,  а  другой  на  выход  уси¬
лителя.  При  соответствующей  полярности  в  стер¬
жне  возникают  продольные  собственные  коле¬
бания.  Электростатический  ультразвуковой
излучатель,  построенный  аналогично  конден¬
саторному  микрофону,  описал  Зеллом  [4057].
На  тонкую  бумажную  или  из  другого  диэлект¬
рика  фольгу,  толщина  которой  не  превосходит
нескольких  микрон,  наносится  проводящее  по¬
крытие,  и  фольга  с  небольшим  натяжением
укрепляется  на  металлическом  электроде.  Зна¬
чительные  силы  притяжения,  возникающие  при
наложении  диэлектрика  на  электрод,  устраняют¬
ся  тем,  что  поверхность  электрода  делается
негладкой  (на  ней  наносятся  канавки  глубиной
и  шириной  в  0,5  мм).  Такой  излучатель  рабо¬
тает  как  поршневая  диафрагма;  он  практически
не  обладает  собственными  частотами  и  может
использоваться  в  диапазоне  до  нескольких  сот
килогерц.  Согласно  Мейеру  [3553],  круглый
излучатель  такой  конструкции,  имеющий  диа¬
метр  85  мм,  при  поляризующем  напряжении
200  в  и  переменном  напряжении  10  в  на  частоте
50  кгц  на  оси,  на  расстоянии  1  м  развивает  зву¬
ковое  давление  порядка  20  микробар  (см.  также
[4014  а]).
 В  этой  связи  нужно  упомянуть  две  неболь¬
шие  работы  Фалькенхагена  и  Миза  [2766,  2767],
в  которых  рассматривается  вопрос  об  ультразву¬
ковых  излучателях,  использующих  электрострик-
цию.  Вследствие  электрической  поляризации
молекул  объем  материала  может  меняться  под
действием  электрического  поля.  Изменение  объ¬
ема  может  быть  вызвано  также  и  изменением  раз¬
режения  материала,  обусловленным  ориентирую¬
щей  поляризацией.  Относительное  изменение
объема  в  обоих  случаях  пропорционально  квад¬
рату  напряженности  электрического  поля:

42
 Глава  II.  ^  Излучение  ультразвука
 где  а—постоянная  электрострикции.  Если’]  на
постоянное  электрическое  поле  Е0  наложить  пе¬
ременное  поле  Ел  sin  со/,  то
 Помимо  квадратичного  эффекта  с  удвоенной  час¬
тотой,  возникает,  как  мы  видим,  также  и  линей¬
ный  эффект  на  частоте  подведенного  сигнала.
 Фалькенхаген  и  Миз  наблюдали  оба  эти  эффекта
в  m-ксилоле,  о-ксилоле  и  толуоле  и  использо¬
вали  их  для  излучения  ультразвука.  Сведения  о
достигаемых  таким  способом  интенсивностях  зву¬
ка  в  настоящее  время,  к  сожалению,  отсутствуют.
Описанный  метод,  по-видимому,  может  найти  при¬
менение  только  для  измерительных  целей;  пре¬
имущество  его  состоит  в  том,  что  он  допускает
непрерывное  изменение  частоты  излучаемых  ко¬
лебаний  (см.  также  работу  Руста  [3914]).
 §  4.  МАГНИТОСТРИКЦИОННЫЕ  ИЗЛУЧАТЕЛИ
 В  большинстве  описанных  выше  излучателей
интенсивные  колебания  возбуждаются  лишь  при
настройке  колебательной  системы  в  резонанс  с
частотой  питающего  тока.  Это  условие  обяза¬
тельно  должно  выполняться  и  в  наиболее  распро¬
страненных  в  настоящее  время  электрических
излучателях,  в  которых  упругие  механические
колебания  твердых  тел  возбуждаются  при  помо¬
щи  ламповых  генераторов,  способных  работать  в
любом  диапазоне  вплоть  до  самых  высоких  ча¬
стот.  Такое  возбуждение  оказывается  особенно
простым  при  использовании  двух  давно  извест¬
ных  физических  явлений—эффекта  магнитострик-
ции  и  пьезоэлектрического  эффекта.  Мы  рас¬
смотрим  сначала  метод  магнитострикции.
 1. 	Эффект  магнитострикции
 Поместим  стержень  или  трубку  из  ферромаг¬
нитного  материала  в  направленное  вдоль  него
магнитное  поле.  При  этом  длина  стержня  изме¬
нится,  причем  независимо  от  направления  маг¬
нитного  поля,  но  в  зависимости  от  материала
стержня,  способа  его  обработки,  величины  пред¬
варительного  намагничивания  и  температуры
стержень  может  как  удлиниться,  так  и  укоротить¬
ся.  Это  явление  называют  магнитострикцией,  или,
по  имени  открывшего  его  ученого,  эффектом
Джоуля  [1009].  Получающиеся  за  счет  магнито¬
стрикции  деформации  сравнительно  малы—от¬
носительное  изменение  длины  имеет  величину  по¬
рядка  10-6  и  поддается  наблюдению  и  измере¬
нию  только  при  помощи  микроскопа  или  оптиче¬
ского  рычага  (см.,  например,  [899,  1263,  1264]).
Электрический  метод  точного  измерения  как
статических,  так  и  динамических  удлинений
магнитострикционных  стержней  описан  Куком
[2648].  Зависимость  деформации  некоторых  ма¬
териалов  от  величины  магнитного  поля  пред¬
ставлена  графиками  фиг.  32,  а.  Только  для
стержней  из  никеля  и  отожженного  кобальта
 (кривая  Со)  наблюдается  плавный  ход  кривых:
с  увеличением  магнитного  поля  эти  стержни
испытывают  возрастающее  укорочение,  посте¬
пенно  достигающее  насыщения.  Кривые,  харак¬
теризующие  другие  материалы,  обладают
экстремальной  точкой,  после  которой  знак  де¬
формации  меняется  на  обратный.  Кривые,  отно¬
сящиеся  к  литому  и  отожженному  кобальту,
 Фиг.  32.  Кривые  магнитострикцион-
ной  деформации.
а—для  железа,  никеля  и  кобальта,  б—для
железо-никелевых  сплавов.  По  оси  абсцисс
отложена  напряженность  магнитного  поля  в
эрстедах.
 характеризуют  влияние  способа  обработки  ма¬
териала  на  его  магнитострикционные  свойства.
 Заслуживает  внимания  поведение  сплавов.
Так,  например,  на  фиг.  32,6  показана  зависи¬
мость  деформации  от  величины  магнитного  поля
для  железо-никелевых  сплавов.  С  увеличением  со¬

§  4.  Магнитострикционные  излучатели'
 43
 держания  никеля  эффект  магнитострикции  убы¬
вает.  В  сплаве,  содержащем  80%  никеля,  он  со¬
всем  отсутствует.  Более  богатые  никелем  сплавы
претерпевают  при  магнитострикции  уже  не
удлинение,  а  укорочение.  Экспериментальным
и  теоретическим  исследованиям  явления  магни¬
тострикции  посвящено  много  работ  [899,  1263,
1264,  1308,  1325,  1326,  1927,  2098].
 Эффект  магнитострикции  зависит  от  темпера¬
туры.  С  повышением  температуры  он  убывает  и
в  точке  Кюри  исчезает  вовсе.  Как  и  большинство
физических  явлений,  эффект  магнитострикции
обратим  (Маттеучи,  1858  г.,  и  Виллари,  1865г.).
При  растяжении  намагниченного  никелевого
стержня  его  намагниченность  уменьшается,  а  при
сжатии  в  продольном  направлении,  напротив,
возрастает.  При  упругих  деформациях  стержня
в  надетой  на  него  обмотке  индуцируется  э.  д.  с.
 Наряду  с  описанной  выше  продольной  маг-
нитострикцией  в  ферромагнитных  материалах
наблюдается  также  объемная  магнитострикция,
т.  е.  изменение  объема  материала  при  намагничи¬
вании;  это  изменение  может  быть  как  положи¬
тельным,  так  и  отрицательным.  Объемная  магни¬
тострикция  проявляется  гораздо  слабее,  чем
продольная,  но  зато  в  отличие  от  последней  при
ней  отсутствует  эффект  насыщения,  т.  е.  с  уве¬
личением  магнитного  поля  изменение  объема
не  уменьшается,  а  продолжает  нарастать  по
линейному  закону.  Объемная  магнитострикция,
как  и  продольная,  обратима.
 С  молекулярно-кинетической  точки  зрения
явление  магнитострикции  можно  объяснить  сле¬
дующим  образом:  ферромагнетизм  обусловлен
существованием  элементарных  магнитных  дипо¬
лей,  которые  у  ферромагнетиков  существенно  от¬
личаются  от  диполей  неферромагнитных  материа¬
лов.  Как  и  все  металлы,  ферромагнетики  состоят
из  малых  однородных  кристаллов,  которые  рас¬
положены  очень  плотно  и  кристаллографические
оси  которых  ориентированы  в  пространстве  беспо¬
рядочно.  Отдельные  кристаллы  объединяются  да¬
лее  в  так  называемые  домены  (области  Вейсса);
каждый  домен  состоит  из  множества  кристаллов  и
образует  элементарный  диполь.  В  каждом  домене
атомные  магнитные  моменты  ориентирован^  в
одном  направлении,  совпадающем  с  так  называе¬
мым  «направлением  легчайшего  намагничивания»
и  соответствующем  минимуму  потенциальной
энергии.  Последняя  складывается  из  энергии  кри¬
сталла  и,  если  в  материале  имеются  упругие  на¬
пряжения,  из  энергии  этих  напряжений.  Энергия
кристалла  минимальна  в  направлениях  его  кри¬
сталлографических  осей;  в  железе  эти  направле¬
ния  совпадают  стремя  ребрами  куба,  в  никеле—
 с  четырьмя  его  диагоналями.  Таким  образом,
магнитные  моменты  доменов  могут  быть  ориенти¬
рованы  для  железа  в  шести,  а  для  никеля  в  вось¬
ми  направлениях;  если  материал  не  намагничен,
то  все  эти  направления  встречаются  одинаково
часто  и  благодаря  беспорядочной  ориентации
магнитных  моментов  отдельных  доменов  все  они
в  среднем  взаимно  компенсируются.  Намагничен¬
ность  доменов  зависит  от  температуры  и  ниже
точки  Кюри  возникает  спонтанно.
 Под  действием  внешнего  магнитного  поля  бес¬
порядочно  распределенные  направления  намагни¬
ченности  меняются  в  результате  смещения  гра¬
ниц  между  доменами  и  большинство  доменов  ори¬
ентируется  в  тех  из  направлений  легчайшего
намагничивания,  которые  образуют  наимень¬
ший  угол  с  направлением  внешнего  магнитного
поля.  При  дальнейшем  увеличении  поля  магнит¬
ные  моменты  доменов  поворачиваются  в  на¬
правлении  внешнего  поля.  Одновременно  с  таким
спонтанным  намагничиванием  доменов  при  тем¬
пературе  ниже  точки  Кюри  возникает  также  спон¬
танная  деформация  кристаллической  решетки.
Так,  например,  у  никеля  постоянная  кристал¬
лической  решетки  в  направлении  спонтанного  на¬
магничивания  несколько  меньше,  чем  в  перпен¬
дикулярном  направлении.  Поэтому  при  изме¬
нении  ориентации  магнитных  моментов  в  отдель¬
ных  доменах,  изменяется  и  кристаллическая  ре¬
шетка  в  них.  Множество  таких  микроскопических
деформаций,  направленных  в  одну  сторону,
приводит  к  макроскопическому  эффекту—изме¬
нению  длины,  которое  и  представляет  собой
явление  магнитострикции.
 Без  дальнейших  объяснений  понятно,  что,
наоборот,  при  механической  деформации  ферро¬
магнетика  возникает  спонтанная  деформация
кристаллических  решеток  в  доменах  и,  следо¬
вательно,  меняется  их  спонтанная  намагничен¬
ность;  таким  образом,  у  предварительно  намаг¬
ниченного  ферромагнетика  под  действием  ме¬
ханических  деформаций  меняется  степень  на¬
магниченности.
 Пусть  S—упругое  напряжение  в  ферромаг¬
нетике,  s—упругая  деформация,  В—индукция,
Я—напряженность  возбуждающего  магнитного
поля.  Тогда  явление  магнитострикции  можно
представить  следующими  соотношениями:
 S  =  f(B,s)  и  H  =  f'(B,s).
 Полные  дифференциалы  S  и  Н  можно  записать
в  виде

44
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 и  обозначить
 Здесь  у  и  8—константы,  определяющие  прямой
и  обратный  магнитострикционные  эффекты,
[а—магнитная  проницаемость,  Е—модуль  упру¬
гости.  Исходя  из  термодинамических  соотноше¬
ний,  можно  показать,  что  прямой  и  обратный
магнитострикционные  эффекты  связаны  соот¬
ношением
 вытекающим  из  рассмотрения  явления  гистере¬
зиса.  Таким  образом,
 С  учетом  последнего  равенства  уравнения  (50)
приводятся  к  виду
 (прямой  магнитострикционный
эффект). 	(51)
 's  (обратный  магнитострик¬
ционный  эффект). 	(52)
 Эти  уравнения  описывают  поведение  ферромаг¬
нетика  в  магнитном  поле  и  при  механических
деформациях.  Из  уравнения  (51)  для  преобра¬
зования  магнитной  энергии  в  механическую  полу¬
чаем
 (зажатый  стержень),  (51а)
или
 (свободный
 стержень). 	(516)
 Для  преобразования  механической  энергии  в
магнитную,  согласно  уравнению  (52),  получаем
 или
 Е.
 «упругие,  магнитные  и  магнитострикционные
эффекты  в  ферромагнетике  можно  представить
в  виде  следующей  схемы:
 Обе  горизонтальные  строчки  в  этой  схеме  опи¬
сывают  упругие  и  магнитные  соотношения  в  ма¬
териале,  а  вертикальные  столбцы  и  диагонали—
явления  магнитострикции.
 В  японской  литературе  (см.,  например,.
[3256,  3258,  3259])  в  качестве  магнитострикцион-
ной  константы  используется  иногда  величина
Г,  определяемая  соотношением
 где  S—упругое  напряжение,  а  /—намагничен¬
ность.  Если  учесть,  что  I  =*Н  (х—магнитная
восприимчивость)  и  что  Н  и  В  связаны  соотно¬
шением  В/Н  =  =4  тех,  то  соотношение  (53)
можно  переписать  в  виде
 Следовательно,
 Значения  хГ  для  некоторых  магнитострикцион-
ных  материалов  приведены  в  табл.  3,  где  для  каж¬
дого  материала  указаны  также  относительное
удлинение  МП,  наивыгоднейшая  напряженность,
подмагничивающего  поля  Я0  и  действующая  маг¬
нитная  проницаемость  (л.  Кроме  того,  в  табл.  3-
приведены  значения  плотности  р,  модуля  упру¬
гости  Е  и  удельного  электрического  сопротив¬
ления  рэл..
 2. 	Магнитострикционный  вибратор
 Если  поместить  никелевый  стержень  в  пере¬
менное  магнитное  поле,  то  под  действием  перио¬
дического  намагничивания  он  будет  периоди¬
чески  изменять  длину.  Легко  видеть,  что  в  силу
независимости  деформации  от  направления  поля
в  отсутствие  подмагничивания  частота  колеба¬
ний  стержня  будет  вдвое  больше  частоты  изме¬
нения  магнитного  поля.  Однако  для  получения
возможно  больших  механических  деформаций  це¬
лесообразно  ввести  постоянное  подмагничивание
с  тем,  чтобы  работать  на  наиболее  крутом  участ¬
ке  кривой  деформации.  Если  постоянная  состав¬
ляющая  магнитного  поля  не  меньше,  чем  ампли¬
туда  переменной  составляющей,  то,  помимо
прочего,  отпадает  необходимость  изменять  знак
магнитного  поля;  достаточно  менять  лишь  его
величину.  Деформация  стержня  происходит  в
этом  случае  в  такт  с  изменением  поля.  В  случае
настройки  частоты  возбуждающего  поля  в  ре¬
зонанс  с  собственной  частотой  упругих  колеба¬
ний  стержня  амплитуда  его  колебаний  оказывает-

§  4.  Магнитострикционные  излучатели
 45
 Таблица  3
 ВАЖНЕЙШИЕ  КОНСТАНТЫ  МАГНИТОСТРИКЦИОННЫХ  МАТЕРИАЛОВ
 Материал
 Состав
 Никель  ....
Альфер.  .  .  .
Гиперник  .  .  .
Пермаллой  40  .
Сплав  NF  (аль-
сифер)  .  .  .
Железо-кобаль-
товый  сплав
•Электролити¬
ческое  желе¬
зо
 Гиперко  .  .  .
 Пермендюр  .
 *  Эти  цифры  относятся  к  пермендюровым  пластинкам  толщиной  0,1  мм,  связанным  в  одно  целое  клеем-цементом.
 ся  максимальной  и  концы  стержня  излучают  зву¬
ковые  колебания.  Собственную  частоту  стержня
при  возбуждении  в  нем  колебаний  основного
типа  можно  найти  из  формулы  (49).  Помимо  ко¬
лебаний  основной  частоты,  в  стержнях  и  труб¬
ках  можно  при  соответствующем  их  креплении
возбуждать  и  колебания  на  высших  гармониках;
правда,  амплитуда  их  всегда  будет  меньше,  чем
амплитуда  основного  колебания.  Собственные
частоты  ffс  стержня  длиной  I  см  определяются
формулой
 (55)
 где  Е—модуль  упругости  в  дин!см*,  р—плотность
материала  стержня  в  г/см3  и  k=\,  2,  3,...—
порядок  колебания.  Здесь,  как  и  в  дальней¬
шем,  основные  колебания  рассматриваются  как
колебания  первого  порядка.  Таким  образом,  при
последняя  формула  совпадает  с  формулой
(49).  Величина  fj  является  характерной  для
 данного  материала  константой  и  называется  коэф¬
фициентом  колебаний.  Для  никеля  243  600;
отсюда  вытекает,  что  собственная  частота  основ¬
ных  колебаний  никелевого  стержня,  имеющего
длину  10  см,  равна  24,3  кгц.
 Амплитуда  колебаний  магнитострикционных
излучателей  при  возбуждении  на  основной  ча¬
стоте  имеет  величину  порядка  10'4/,  где  I—длина
стержня.  Наивысшая  частота,  на  которой  еще
удается  возбудить  сравнительно  интенсивные  ко¬
лебания,  составляет  приблизительно  60  кгц.  При
этом  длина  возбуждаемого  на  основной  частоте
никелевого  стержня  оказывается  равной  всего
4  см.  Возбуждение  колебаний  основного  типа
в  более  коротких  стержнях  наталкивается  на
трудности,  и  приходится  прибегать  к  возбужде¬
нию  колебаний  высших  порядков,  несмотря  на
связанное  с  этим  уменьшение  мощности.  Одна¬
ко  Винсенту  [2099]  удалось  при  помощи  магни-
тострикции  возбуждать  в  никелевых  стержнях
колебания  основного  типа  с  частотой  вплоть  до
1280  кгц  (1=1,9  мм)  (см.  также  [4808]).
 Магнитострикционпое
удлинение,  (Л//I).  1  0-6
 Напряженность  подмагни-
чивающего  поля  Но,  эрсте<
 Магнитострикционная  кон¬
станта  '/.Г,  104  дин/см^Х
Хэрстед
 Магнитострикционная
эффективность  */.Г2  1010  ед
CGS
 Действующая  магнитная
проницаемость  |л,  (при  поле
 Н)
 Электрическое  сопротив¬
ление  оэл>  10-6  ом-см
 Модуль  упругости  Е,
 1011  дин/см*
 Плотность  р,  г/смЪ
Коэффициент  связи  k

46
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 Пирс  [1589,  1591]  предложил  для  возбужде¬
ния  на  высоких  частотах  стержни  особой  формы,
обладающие  при  колебаниях  высших  порядков
более  высоким  к.  п.  д.
 Для  стержней  и  трубок  магнитострикцион-
ных  излучателей  пригодны  лишь  те  материалы,
которые,  помимо  сильно  выраженного  магнито-
стрикционного  эффекта,  обладают  и  большой
механической  прочностью  на  разрыв.  Особенно
хорошо  зарекомендовали  себя  чистый  никель  и
 Фиг.  33.  Номограмма  для  расчета  продольных
магнитострикционных  вибраторов.
 различные  никелевые  сплавы.  Пирс  рекоменду¬
ет  применять  сплав,  содержащий  36%  никеля
и  64%  железа  (инвар),  и  так  называемый  монель,
представляющий  собой  сплав  никеля  и  меди
(68%  никеля,  28%  меди  и  небольшие  примеси
железа,  кремния,  марганца  и  углерода).  Мож¬
но  также  применять  хромо-никелево-железный
сплав  цекас  (Cekas)’  содержащий  59,9%  никеля,
 11,2%  хрома,  26,9%  железа  и  2%  марганца,  а
также  никелевую  сталь  индилатан  (Indilatans),
состав  которой  близок  к  инвару.  Чтобы  избежать
необходимости  применения  дополнительных  ис¬
 точников  тока,  для  подмагничивания  исполь¬
зуются,  особенно  в  магнитострикционных  при¬
емниках  звука,  материалы  с  большой  остаточ¬
ной  индукцией.  Так,  например,  Кемп  [405]  при¬
меняет  сплав  пермендюр  2V,  содержащий  2%
ванадия,  49%  железа  и  49%  кобальта.
 Недавно  Суссман  и  Эрлих  [4198]  нашли,
что  для  магнитострикционных  излучателей  с  ус¬
пехом  можно  применять  поставляемый  фирмой
«Вестингауз  электрик  корпорейшн»  сплав  ги-
перко,  содержащий  железо,  34,5—35,5%  кобаль¬
та  и  0,4—0,5%  хрома  (см.  также  [2441,  4219]).
 Механические  параметры  некоторых  матери¬
алов,  значение  которых  необходимо  для  расчета
собственных  частот  стержней,  приведены  в  табл.  4.
 Таблица  4
 ПЛОТНОСТЬ  Р,  МОДУЛЬ  УПРУГОСТИ  Е  И  КОЭФФИЦИЕНТ
КОЛЕБАНИЙ  til  РАЗЛИЧНЫХ  МАГНИТОСТРИКЦИОННЫХ
МАТЕРИАЛОВ
 Материал
 г/см%
 Е,  1011
 дин/см.%
 hi
 Никель  (твердый)  .  .  .
 8,88
 22,63
 252  400
 Никель  (мягкий)  .  .  .
 8,86
 19,62
 235  300
 8,9
 15,75
 210  800
 8,1
 14,22
 209  500
 Цекас
 8,4
 18,54
 234  900
 Никелево-цинковый  фер¬
 рит
 4,7
 12,5
 258  000
 На  фиг.  33  приведена  заимствованная  из  работы
Койла  [458]  номограмма  для  расчета  собствен¬
ных  частот  магнитострикционных  вибраторов,
длиной  30—300  мм.  На  практике  параметры  мате¬
риалов  сильно  меняются,  особенно  в  зависимо¬
сти  от  технологии  изготовления;  поэтому  значе¬
ния,  приведенные  в  табл.  3  и  4,  а  также  получае¬
мые  из  номограммы,  следует  рассматривать  как
ориентировочные.
 Поведение  ферромагнитных  стержней  в  пере¬
менном  магнитном  поле  исследовал  в  динами¬
ческом  режиме  Блэк  [290].
 При  заданных  размерах  стержня  собствен¬
ную  частоту  можно  существенно  понизить,  изго¬
товляя  его  в  виде  тонкостенной-  никелевой
трубки,  заполненной  материалом  с  малой  ско¬
ростью  распространения  звука,  например  свин¬
цом.  Стержни  из  двух  металлов,  один  из  кото¬
рых  образует  сердцевину  стержня,  а  другой—
его  оболочку,  изготавливаемые  из  металлов
с  противоположным  температурным  коэффи¬
циентом  собственной  частоты,  позволяют  замет¬
 ■  Нержавеющая  сталь
 Сталь  (/%  углерода)
Пермендюр
Никель  (твердый)
 Никель  (мягкий)
Цекас
 Моиель
 Инвар
 Гиперник

§  4.  Магнитострикционные  излучатели
 47
 но  уменьшить  зависимость  собственной  частоты
вибратора  в  целом  от  температуры  [1589].
 Согласно  данным  Кунце  [1155],  в  качестве
магнитострикционных  вибраторов  можно  при¬
менять  и  неферромагнитные,  например  изоля¬
ционные,  материалы,  если  на  изготовленные  из
 Фиг.  34.  Стержневой  магнитострикционный
вибратор  (а)  и  пластины,  из  которых  он  со¬
ставлен  (б).
 вые  токи.  Пластины  перед  сборкой  отжигаются;
при  этом  на  них  образуется  оксидный  слой,  обес¬
печивающий  изоляцию  их  друг  от  друга.  Кроме
того,  благодаря  отжигу  сужается  гистерезисная
петля,  т.  е.  уменьшаются  потери  на  гистерезис.
 На  фиг.  34,а  показан  внешний  вид  стержне¬
вого  вибратора,  а  на  фиг.  34,6—форма  его  пла¬
стин.  Расположенная  на  обоих  кернах  обмотка
выполнена  так,  что  магнитное  поле  замыкается
целиком  по  сердечнику.  Благодаря  этому  даже
при  малых  токах  удается  получить  интенсивное
намагничивание  и,  следовательно,  особенно  хо¬
рошие  условия  возбуждения.  Пластины  связаны
в  пакет  при  помощи  укрепленных  на  концах
бандажей  из  пропаянных  между  собой  медных
проволок.  Можно  также  склеивать  пластины
[2597]L
 На  фиг.  35  показана  конструкция  магнито-
стрикционного  вибратора  с  большой  излучающей
поверхностью,  предназначенного  для  гидроаку¬
стических  целей.  Он  представляет  собой  пакет,
набранный  из  пластин,  имеющих  ряд  продоль¬
ных  прорезей,  в  которые,  как  это  показано  на
фиг.  35,  а,  укладывается  возбуждающая  обмот¬
ка.  Излучающая  поверхность  изображенного  виб¬
ратора  равна  10  х20  см2.  Такого  рода  вибраторы
выпускаются  в  настоящее  время  на  частоты  от
 них  стержни  наносить  покр&тия  из  ферромаг¬
нитного  материала  (например,  никеля)  или  если
набирать  вибратор  из  пластин,  покрытых  с  одной
или  с  обеих  сторон  тонким  слоем  ферромагнит¬
ного  материала.  В  последнем  случае  сводятся
к  минимуму  потери  в  вибраторе  за  счет  вихре¬
вых  токов.
 В  целях  уменьшения  потерь  на  вихревые
токи  и  связанного  с  этим  нагрева  вибратора,
приводящего  к  изменению  его  собственной  ча¬
стоты,  в  мощных  стержневых  магнитострикцион¬
ных  вибраторах  целесообразно  применять  тонко¬
стенные  трубки,  снабженные  продольными  про¬
резями  и  для  лучшего  излучения  закрытые
с  одного  торца  пластинкой.  Применение  трубок
имеет,  однако,  тот  недостаток,  что  вследствие
малого  поперечного  сечения  в  них  быстро  на¬
ступает  магнитное  насыщение.
 Такие  вибраторы  в  настоящее  время  еще  при¬
меняются  при  научных  исследованиях;  однако
в  технике  находит  все  более  широкое  распростра¬
нение  другой  способ  построения  мощных  магни¬
тострикционных  вибраторов.  Их  изготовляют  на¬
подобие  трансформаторных  сердечников  из  от¬
дельных  пластин  толщиной  0,1—0,3  мм.  При
том  значительно  уменьшаются  потери  на  вихре¬
 Фиг.  35.  Конструкция  магнитострикционного  излу¬
чателя.
 а—схематическое  изображение,  б—внешний  вид  излучателя
фирмы  «Атлас-Верке».
 20 	до  200  кгц.  При  частоте  200  кгц  длина  вибрато¬
ра  в  направлении  колебаний  не  превосходит
 1 	см.  Эта  частота  является  предельной  для  мощ¬
ных  излучателей,  работающих  на  магнитострик-
ционном  принципе.  Возбуждение  колебаний  на
более  высоких  частотах  связано  с  заметным  па¬
дением  к.  п.  д.,  поэтому  практического  приме¬
нения  оно  пока  не  находит.
 Теоретические  исследования,  касающиеся  рас¬
чета  вибраторов,  набранных  из  пластин,  можно

48
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 найти  в  работе  Кемпа  [404]  и  в  очень  обстоятель¬
ной  работе  Кикучи  и  Фукушима  [3259].
 При  колебаниях  основного  типа,  которые  бла¬
годаря  получаемому  при  них  довольно  большому
к.  п.  д.  одни  только  и  имеют  практическое  зна¬
чение,  частицы  вибратора  колеблются  нормально
по  отношению  к  некоторой  узловой  плоскости,
проходящей  через  середину  стержня.  Частота
определяется  при  этом  профилем  вибратора  и
константами  его  материала.  Для  вибратора  типа,
изображенного  на  фиг.  36,  основная  частота
определяется  формулой
 где  b  и  h—размеры  вибратора  (см.  фиг!  36).
(Вывод  этой  формулы  можно  найти  в  работе
[817].)  Таким  образом,  собственная  частота  у
такого  вибратора  несколько  ниже,  чем  у  стержня
 равной  длины.  Всю
конструкцию  можно
рассматривать  как  три
отдельных  стержня,
нагруженные  на  обоих
концах  дополнитель¬
ными  массами.  Для  ви¬
братора,  составленно¬
го  из  пластин  твердо¬
го  никеля  при  b  =h  =
=  10  см,  основная  час¬
тота  колебаний,  согла¬
сно  приведенной  выше
формуле,  оказывается
равной  20,2  кгц.
 В  последнее  время  в  качестве  магнитострик¬
ционных  вибраторов  с  успехом  используются
ферриты,  применяемые  в  технике  высоких  частот
в  качестве  магнитных  сердечников.  Такие  прес¬
сованные  материалы  обладают  высоким  электри¬
ческим  сопротивлением;  поэтому  потери  на  вих¬
ревые  токи  в  них  практически  отсутствуют  и  их
можно  применять  на  высоких  частотах.  К  этому
нужно  добавить,  что  в  этих  керамических  мате¬
риалах  модуль  упругости  зависит  от  темпера¬
туры  гораздо  меньше,  чем  в  металлах.  Следую¬
щее  достоинство  таких  материалов  состоит
в  том,  что  из  них  можно  прессовать  вибраторы
любой  формы.  Исследование  ферритовых  виб¬
раторов  выполнено  Вейссом  [4375]  и  Сикстусом
[5029].  Значения  упругих  констант  для  никеле¬
во-цинкового  феррита  приведены  в  табл.  4.
К  сожалению,  механическая  прочность  феррито¬
вых  вибраторов  меньше,  чем  обычных  металличе¬
 ских;  поэтому  в  мощных  вибраторах  их,  по-види¬
мому,  применять  нельзя  (см.  также  [4673,  4978]).
 Для  уменьшения  длины  стержней,  исполь¬
зуемых  на  низких  частотах,  их  иногда  утяжеля¬
ют,  укрепляя  на  концах  толстые  металлические
пластины.  Так,  например,  поступает  Куяма
[1158],  применяя  такие  вибраторы  в  качестве
приемников  звука.
 Собственную  частоту  такого  вибратора,  со¬
гласно  Релею  [1690],  можно  вычислить  по  фор¬
муле
 где  Е—модуль  упругости!материала  стержня
в  дин/см2,  г—радиус,  а  I—длина  стержня  в  см,
т—масса  стержня,  а
М—масса  каждой  из
металлических  плас¬
тин  в  г.  Собственные
частоты  двух  вибра¬
торов  такого  типа,  из¬
готовленных  из  ни¬
келя,  имеющих  раз¬
меры  г  =1  мм,  1  =  9  мм
и  снабженных  3-мил¬
лиметровыми  круглы¬
ми  пластинами  диа¬
метром  10  и  15  мм,  рав¬
ны  соответственно
35,8  и  22,9  кгц.  При
такой  конструкции
обмотка  удобно  рас¬
полагается  между  пла¬
стинами.
 Излучение  звука  происходит  в  направлении,
нормальном  по  отношению  к  торцевым  поверх¬
ностям  вибратора;  поэтому,  придавая  этим
поверхностям  соответствующую  криволинейную
форму,  можно  получить  эффект  фокусировки
и  тем  самым  заметно  повысить  интенсивность
звука1).  Такого  рода  вибратор,  рассчитанный
на  частоту  175  кгц  и  предназначенный  в  основном
для  медицинских  целей,  изображен  на  фиг.  37.
 Иногда  необходимо  заставить  магнитострик-
ционный  вибратор  излучать  звук  в  жидкости
только  в  одном  направлении;  для  этого  на  проти¬
воположном  его  конце  создают  воздушную  по¬
душку.  Звуковая  энергия  отражается  от  такой
подушки,  причем  фаза  колебаний  при  отраже¬
нии  изменяется  на  180°  и  отраженные  колебания
 х)  О  применении  вогнутых  излучателей  для  фоку¬
сировки  ультразвука  см.  подробнее  на  стр.  90.—
Прим.  ред.
 Фиг.  36.  К  расчету  соб¬
ственных  колебаний  магни-
тострикционного  вибратора.
 Ф  и  г.  37.  Магнитострик-
дионный  вибратор  с  вогну¬
той  излучающей  поверх¬
ностью.

§  4.  Магнитострикционные  излучатели
 49
 достигают  излучающей  поверхности  в  нужной
фазе.  Благодаря  этому  излучаемая  мощность
увеличивается  в  четыре  раза.  В  качестве  воз¬
душной  подушки  хорошо  зарекомендовала  себя
пористая  резина  толщиной  от  %  до  1  см.
 При  работе  в  жидкостях  вибраторов,  соста¬
вленных  из  отдельных  пластин,  жидкость  посте¬
пенно  проникает  в  ничтожные  зазоры  между
пластинами,  что  приводит  к  возрастанию  потерь
на  трение.  Для  устранения  этого  недостатка
в  последнее  время  изготовляют  вибраторы,  на
торцевые  поверхности  которых  нанесен  тонкий
металлический  слой,  тщательно  отполированный.
Такие  вибраторы,  изготовляемые  фирмой  «Атлас-
Верке»  в  Бремене,  имеют  более  высокий  к.  п.  д.
(см.  п.  4  настоящего  параграфа).
 Описанные  выше  магнитострикционные  стерж¬
ни  и  закрытые  по  концам  пластинами  трубки
при  возбуждении  в  них  продольных  колебаний
излучают  звук  своими  торцевыми  поверхно¬
стями.  Однако  иногда,  например  в  гидроаку¬
стике,  встает  вопрос  о  равномерном  излучении
звука  во  всех  направлениях  в  некоторой  пло¬
скости  или  о  придании  излучателю  особой
диаграммы  направленности.  Ненаправленное
излучение  можно  получить,  выполняя  вибратор
в  виде  кольца  и  возбуждая  в  нем  при  помощи
магнитострикции  радиальные  колебания,  при
которых  средняя  линия  кольца  образует  окруж¬
ность  периодически  меняющегося  радиуса,  а  по¬
перечные  сечения  колеблются  без  вращения1).
При  этом  наружная  поверхность  кольца  излу¬
чает  звук  по  радиусам.  Собственные  частоты
колеблющегося  таким  образом  кольца  опреде¬
ляются  формулой
 (58)
 где  г—средний  радиус  кольца,  Е—модуль  упру¬
гости,  р—плотность  материала  кольца  и  с—
скорость  распространения  звука  в  нем.
 Как  видно  из  формулы  (58),  собственная
частота  кольца  из  заданного  материала  зависит
только  от  его  радиуса2).  Такие  кольцеобразные
вибраторы  впервые  в  техцике  гидроакустики
применил  Гер  диен  [693]  и  позднее  Вуд,  Смит
 х)  Такая  конструкция  позволяет  получить  нена¬
правленное  излучение  лишь  в  одной  плоскости,  а
именно  в  плоскости  кольца.—Прим.  ред.
 2) 	Это  справедливо  лишь  в  том  случае,  если  кольцо
можно  рассматривать  как  свернутый  стержень,  т.  е.
если  длина  вблны  в  кольце  много  меньше,  чем  размеры
 его  поперечного  сечения.  Учет  толщины  кольца  см.  в
работе  Бакенса  [5179].—Прим.  ред.
 4 	Л.  Бергман
 иМак-Гичи[2171].  Кемп[405]  описывает  радиаль¬
ный  магнитострикционный  вибратор  мощностью
100  e/п,  работающий  на  частоте  25  кгц.  Кольце¬
вой  вибратор  можно  возбуждать  при  помощи
надетой  на  него  тороидальной  обмотки.  Чтобы
получить  эффективное  излучение  во  внешнее
пространство,  нужно  все  кольцо  с  наложенной
на  него  обмоткой  заполнить  соответствующей
массой.  Кемп  [405]  использует  для  этой  цели
полимеризованную  смолу  синварен  675.  Еще
лучше  снабдить  кольцеобразные  пластины  мно¬
жеством  отверстий  и  уложить  в  них  возбуждаю¬
щую  обмотку,  как  это  показано  на  фиг.  38.
В  зависимости  от  того,  проходит  ли  обмотка
 Фиг.  38.  Конструкция  кольце¬
образного  магнитострикционного
вибратора.
 по  внутренней  или  наружной  поверхности  коль¬
ца,  вибратор  излучает  звук  во  внешнее  или
внутреннее  пространство.  Неизлучающую  по¬
верхность  покрывают  в  качестве  воздушной  по¬
душки  пористой  резиной.  При  излучении  звука
во  внутреннее  пространство  кольца  здесь  до¬
стигаются  весьма  большие  интенсивности  звука.
 На  фиг.  39  показано,  каким  образом  можно
при  помощи  конического  отражателя  получить
от  кольцевого  вибратора,  излучающего  своей
внешней  или  внутренней  поверхностями,  парал¬
лельный  пучок,  ориентированный  перпендику¬
лярно  к  плоскости  кольца  (см.,  например,
[2367,  3258,  4222]).
 Вопрос  о  влиянии  отверстий  для  обмоток,  а
также  слоя  клея  между  отдельными  пластинами,
на  собственную  частоту  кольцевых  вибраторов
рассмотрен  в  работе  Кикучи  и  Фукушима  [3259].
 Согласно  Кальмайеру  [1011],  для  понижения
собственной  частоты  вибратора  при  заданном
радиусе  или  уменьшения  радиуса  при  заданной
частоте  можно  наружную  или  внутреннюю  по¬
верхность  кольца  или  и  ту  и  другую  выполнить
зубчатыми,  как  это  показано  на  фиг.  40;  при  этом

50
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 колеблющаяся  масса  возрастает  без  изменения
упругости.  Для  уменьшения  потерь  на  вихре¬
вые  токи  такие  вибраторы  набирают  из  отдель¬
ных,  изолированных  друг  от  друга  пластин.  При
 Фиг.  39.  Разрез  кольцеобразных  магнитострикцион¬
ных  вибраторов,  предназначенных  для  направленного
излучения.
 а—конструкция,  использующая  радиальное  излучение  во  внеш¬
нее  пространство,  б—конструкция,  использующая  излучение
во  внутреннее  пространство.
 такой  конструкции  возбуждающую  обмотку  мож¬
но  укладывать  в  пазы  кольца.  Кальмайер  опи¬
сывает  далее  [1012]  магнитострикционный  вибра¬
тор  (фиг.  41),  излучающую  поверхность  которого
образуют  торцы  продольно  колеблющихся  зуб¬
цов  Sv  S2  и  т.  д.,  расположенных  на  внутреннем
теле  К,  рассматриваемом  в  данном  случае  как
жесткое.  Обмотка  наносится  так,  чтобы  магнит¬
ный  поток,  пронизывающий  соседние  зубцы,
 Фиг.  40.  Кольцеобразный  магниго-
стрикционный  вибратор.
 был  направлен  в  противоположные  стороны,
что  облегчает  замыкание  магнитных  силовых
линий.  Придавая  поверхности,  образованной
торцами  зубцов,  различную  форму,  можно
варьировать  диаграмму  направленности.  Этого
можно  также  достигнуть,  возбуждая  отдельные
зубцы  со  сдвигом  фаз  по  отношению  друг  к  другу.
 Во  всех  описанных  выше  магнитострикцион¬
ных  вибраторах  использовалась  только  продоль¬
ная  магнитострикция.  Согласно  новому  пред¬
ложению  Руста  [3918],  для  излучения  звука  мож¬
но  применять  и  объемную  магнитострикцию.
Так,  например,  можно  вводить  в  жидкость
ферромагнетик  в  порошкообразной  форме,  при
этом  требуется  лишь,  чтобы  для  уменьшения
потерь  на  вихревые  токи  жидкость  являлась
хорошим  диэлектриком  и  чтобы,  кроме  того,
она  не  вступала  в  химическую  реакцию  с  фер¬
ромагнетиком.  С  другой  стороны,  для  обеспе¬
чения  более  сильной  связи  между  частицами
и  жидкостью  и  повышения  проницаемости  це¬
лесообразно  примешивать  к  изоляционному
маслу  поляризующиеся  (дипольные)  примеси,
увеличивающие  адсорбцию  на  граничных  по¬
верхностях.  В  качестве  ферромагнетика  хорошо
 Фиг.  41.  Обмотка  кольцеоб¬
разного  магнитострикционного
вибратора.
 зарекомендовало  себя  порошкообразное  карбо¬
нильное  железо.  Количественные  данные  об
объемной  магнитострикции  некоторых  других
ферромагнитных  порошков  можно  найти  в  рабо¬
те  [3930];  значение  dVIV  при  напряженности
поля  2500  эрстед  лежит  в  пределах  между
+  16  и—65-10"6.
 Продольный  разрез  ультразвукового  излу¬
чателя,  использующего  объемную  магнито¬
стрикцию,  изображен  на  фиг.  42.  В  сосуде
помещается  смесь  изолирующего  масла  и  карбо¬
нильного  железа;  в  эту  смесь  утоплена  возбу¬
ждающая  обмотка,  причем  таким  образом,  чтобы
магнитные  силовые  линии  пронизывали  возмож¬
но  большее  число  частиц  железа.  Для  выхода
звуковых  волн  в  соответствующем  месте  сосуда
имеется  окно,  выполненное  из  металлической
фольги  или  из  пластинки  толщиной  &Х/2;
в  последнем  случае  пропускание  звука  макси¬
мально  для  колебаний  с  длиной  волны  X.
 Недостатком  излучателей,  использующих
объемную  магнитострикцию,  является  потреб-»

§  4.  Магнитострикционные  излучатели
 51
 ность  в  больших  напряженностях  магнитного
поля.  Поэтому  они  находят  применение  только
при  импульсном  излучении  ультразвука.  В  этом
случае  требуемые  кратковременные,  но  весьма
большие  напряженности  поля  удается  сравни¬
тельно  легко  получить  путем  разряда  конден¬
саторов  на  возбуждающую  обмотку.  Поскольку
такой  излучатель  не  обладает  собственными
частотами,  процессы  установления  и  затухания
 Фиг.  42.  Излучение  звука  при
помощи  объемной  магнитострик¬
ции.
 колебаний,  затрудняющие  реализацию  импульс¬
ных  резонансных  вибраторов,  здесь  никакой
роли  не  играют.
 Руст  и  Пильц  [3930]  показали  недавно,  что
в  тонкостенных  полых  шарах  продольный  магни¬
тострикционный  эффект  может  привести  к  лю¬
бопытному  объемному  эффекту.  Если  намагни¬
тить  полый  шар,  то  магнитные  силовые  линии,
пронизывающие  его  стенки,  соединяют  два  про¬
тивоположных  полюса  по  дугам  больших  кру¬
гов;  при  этом  в  силу  продольной  магнитострик¬
ции  меняется  радиус  шара.  Пусть  обусловлен¬
ное  продольной  магнитострикцией  удлинение
материала  шара  есть  £  ==Д///;  тогда  при  намагни¬
чивании  длина  окружности  шара  U  увеличи¬
вается  на  AU—W,  а  радиус  его—на  AR^R.
Объем  шара  становится  при  это]м  равным
 Изменение  объема  составляет,  следовательно,
AV’r=4'jui?3£,  а  объемный  эффект,  т.  е.  относи¬
тельное  изменение  объема,  ДУ/У=3£.  Итак,
даже  при  небольшой  напряженности  поля  имеет
место  значительное  изменение  объема.  Пробле¬
 матичным  является  только  вопрос  об  изготовле¬
нии  небольших  и  с  целью  уменьшения  потерь
на  вихревые  токи  тонкостенных  полых  шаров
из  ферромагнитных  материалов.
 Т  еория  магнитострикционного  вибратора^
 Стержень  длины  I  и  поперечного  сечения  Fr
в  котором  периодическая  сила  К  возбуждает
продольные  колебания,  можно  представить  себе
в  виде  двух  масс  т,  соединенных  гибкой  связью.
Уравнение  движения  такой  системы  записывает¬
ся  в  виде
 (59)
 где  х—удлинение,  обусловленное  силой  Кг
г—коэффициент  трения,  Е—модуль  упругости,
EF/1—так  называемая  жесткость  стержня*  Вы¬
нуждающая  сила  обусловлена  прямым  магни-
тострикционным  эффектом;  она,  следовательно,
связана  с  индукцией  магнитного  поля  выраже¬
нием  (51а)
 K  =  tFB.
 Возбуждаемая  в  стержне  магнитная  индукция
складывается  из  двух  частей:  из  индукции  B{eiwtt
обусловленной  переменным  током  i,  и  из  индук¬
ции  ВтУ  обусловленной  обратным  магнитострик-
ционным  эффектом.  Для  последней,  согласно
(52а)  и  с  учетом  (50а),  мы  можем  написать
 Тогда  уравнение  (59)  примет  вид
 или,  иначе,
 Интегрируя  последнее  уравнение,  получаем
 где  для  сокращения  положено  Е—а  вре¬
менной  множитель  e}'wt  опущен.
 Выведенная  формула  получена  из  рассмотре¬
ния  механической  колебательной  системы,  кото¬
рую  образует  магнитострикционный  вибратор.
Обратимся  теперь  к  электрическому  контуру,
образованному  обмоткой  вибратора  с  помещен¬
ным  в  ней  стержнем,  и  применим  к  этому  кон¬
туру  закон  Ома,  Мы,  очевидно,  можем
 4*

52
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 написать
 где  и—переменное  напряжение,  развиваемое
источником,  питающим  вибратор,  i—ток,  обте¬
кающий  обмотку,  L—индуктивность  обмотки,
R—ее  активное  сопротивление,  Ф—поток,  обу¬
словленный  обратным  воздействием  колеблю¬
щегося  стержня  на  обмотку.  Если  стержень
зажат  и  механические  колебания  в  нем  отсут¬
ствуют,  то  поток  Ф  равен  нулю.  Таким  образом,
можно  считать,  что  поток  Ф  пропорционален
индукции  Вт,  обусловленной  обратным  магнито-
стрикционным  эффектом.  Если  обозначить  коэф¬
фициент  пропорциональности  через  k,  то  напря¬
жение  и',  индуцируемое  в  обмотке  за  счет  коле¬
баний  стержня,  с  учетом  (60)  будет  равно
 Заменяя  dxldt  согласно  выражению  (61),  по¬
лучим
 Учитывая,  что  В{=Ы,  где  с—константа,  зави¬
сящая,  во-первых,  от  формы  и  числа  витков
обмотки  и,  во-вторых,  от  проницаемости  мате¬
риала  стержня,  можем  переписать  последнее
выражение  в  виде
 (бза)
 (бзб)
 где  Z  =]/  г2  +  [та)—(ьПЫ)]2—полное  механи¬
ческое  сопротивление  вибратора.
 Нетрудно  заметить,  что  сумма  квадратов  X
В  W  с  учетом  (63а)  равна
 (64)
 .Это  уравнение  окружности  радиуса  А12г,  про¬
ходящей  через  начало  координат.  Следовательно,
 если  отложить  по  оси  абсцисс  W,  а  по  оси  орди¬
нат  X,  то  мы  получим  указанную  окружность.
 К  значениям  активного  и  реактивного  сопро¬
тивлений,  относящимся  к  самому  вибратору,
нужно  прибавить  величины,  характеризующие
возбуждающую  обмотку,  и  полная  электриче¬
ская  эквивалентная  схема  магнитострикционного
вибратора  будет  иметь  вид,  изображенный  на
фиг.  43.  Собственно  вибратор  характеризуется
на  этой  схеме  величинами  Lm,  Cm,  Rm  к  Rs,
являющимися  электрическими  аналогами  массы
т,  упругости  £,  сопротивления  трения  г,
и  акустического  сопротивления  излучения  rs.
 Фиг.  43.  Электрическая  эквива¬
лентная  схема  магнитострикцион¬
ного  вибратора.
 Параллельно  всем  этим  величинам  включены
соединенные  последовательно  индуктивность
возбуждающей  обмотки  Ьэл.  и  омическое  сопро¬
тивление  7?Эл.,  обусловленное  потерями  в  обмот¬
ке,  гистерезисом  и  потерями  на  вихревые  токи.
Если  измерить  результирующие  активное
и  реактивное  сопротивления  магнитострикцион¬
ного  вибратора  при  разных  частотах  и  нанести
эти  значения  на  график  в  прямоугольной  системе
координат,  то  мы  получим  диаграмму  сопро¬
тивлений,  изображенную  на  фиг.  44.  При  очень
низких  частотах  сопротивление  вибратора  мало
и  чисто  активно:  оно  определяется  здесь  в  основ¬
ном  величиной  #эл..  С  повышением  частоты  гра¬
фик  поднимается  за  счет  влияния  Ьэл.\  на  ча¬
стоте  порядка  85  кгц  начинает  сказываться
влияние  механической  колебательной  системы
и  далее  кривая  описывает  окружность,  о  кото¬
рой  шла  речь  выше;  диаметр  этой  окружности
тем  больше,  чем  меньше  затухание  в  вибраторе.
По  такой  диаграмме  легко  определить  как  эле¬
ктрические,  так  и  механические  параметры  виб¬
ратора.
 Вышеизложенные  соображения  почерпнуты
из  работ  Пирса  [1589,  1591]  и  Баттерворта
и  Смита  [397].  Дальнейшие  подробности  можно
найти  в  работах  Фреймана  [645]  и  Ланге  и
Майерса  [1175].  По  вопросу  о  электрической
эквивалентной  схеме  магнитострикционного  виб¬
 Величина  t  Л/{г+/[тсо—(eFhl)]} 	называется
 комплексным  сопротивлением  движения  магни-
тострикционного  вибратора.  Она  составляется
из  активного  сопротивления  W  и  реактивного
сопротивления  X,  причем

§  4.  Магнитострикционные  излучатели
 53
 ратора  следует  также  сослаться  на  книгу  Фи¬
шера  «Основы  электроакустики»  [2798]  и  работу
Скудржика  [4108]1).
 Наклонное  расположение  диаметра  окруж¬
ности  на  диаграмме  сопротивлений  фиг.  44
обусловлено  потерями  на  гистерезис  и  вихре¬
вые  токи  в  материале  вибратора.  Так  же  как
 Активное  сопротивление,  ом
 Фиг.  44.  Диаграмма  сопроти¬
влений  магнитострикдионного
вибратора.
 в  трансформаторе  с  разомкнутой  вторичной
обмоткой,  потери  на  гистерезис  растут  пропор¬
ционально  частоте,  а  потери  на  вихревые  токи—
пропорционально  квадрату  частоты;  таким  обра¬
зом,  общие  потери  на  единицу  объема  вибра¬
тора  п  можно  представить  в  виде
 n  =  nh  +  nw  =  khf  +  kwf2, 	(65)
 где  tih  и  nw—соответственно  потери  на  гисте¬
резис  и  вихревые  токи  в  1  смг  материала  вибра¬
тора.  Коэффициенты  kh  и  kw  легко  определить
графически  из  кривой,  на  которой  отложены
значения  n/f  в  функции  частоты  f.  Согласно
Штейнкампу  [4171],  для  никеля  йЛ=4,8-10"4,
&ш=5,2-10~6;  при  этом  частота  в  формуле  (65)
должна  быть  выражена  в  килогерцах.
 Потери  на  гистерезис  можно  уменьшить
только  соответствующим  выбором  материала.
Особенно  хорошими  в  этом  отношении  являются
железо-никелевые  сплавы,  содержащие  от  40
до  70%  никеля.  Так,  например,  в  сплаве  гипер-
ник  (50%  Ni,  50%  Fe)  потери  на  гистерезис
 *)  См.  также  работы  Гутина  [5185,  5186]  и  Харке-
вича  [5120,  5272J.  —Прим.  ред.
 составляют  лишь  4%  от  потерь  в  чистом  никеле.
Теоретическое  исследование  магнитного  и  упру¬
гого  гистерезиса  можно  найти  в  работе  Кикучи
и  Шимицу  [3260].
 Для  уменьшения  потерь  на  вихревые  токи
имеется  два  пути:  во-первых,  повышение  элек¬
трического  сопротивления  материала  вибратора
 и, 	во-вторых,  изготовление  вибратора  из  воз¬
можно  более  тонких  пластин.  О  последнем  спо¬
собе  мы  уже  говорили  выше.  Целесообразно
принимать  толщину  пластин  равной  глубине
проникновения  переменного  магнитного  поля
в  материал,  из  которого  выполняется  вибратор.
Глубина  проникновения  de,  определяющая,  на
каком  удалении  от  поверхности  напряженность
переменного  магнитного  поля  падает  в  е  раз,
зависит  от  удельного  электрического  сопро¬
тивления  рэл.,  магнитной  проницаемости  р  и  ча¬
стоты  f  и  определяется  формулой
 /:
 Ф  и  г.  45.  Зависимость  глубины  проникновения  пере¬
менного  магнитного  поля  в  ферромагнитный  материал
от  частоты.
 зоне  частот,  в  котором  обычно  работают  магни¬
тострикционные  вибраторы,  наивыгоднейшая
толщина  пластин  составляет  от  0,2  до  0,05  мм.
 Таким  образом,  можно  определить  граничную
частоту  /гР.,  при  которой  глубина  проникнове:
ния  равна  толщине  пластин  d.  Согласно  фор¬
муле  (66),
 Зависимость  de  от  частоты  для  никеля,
гиперника  и  пермендюра  графически  изобра¬
жена  на  фиг.  45.  Легко  видеть,  что;  в  диапа-

54
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 Помимо  рассмотренных  макроскопических
вихревых  токов,  вследствие  вращения  вектора
намагниченности  и  смещения  границ  доменов
в  ближайшей  их  окрестности  возникают  микро¬
скопические  вихревые  токи,  которые,  конечно,
также  ослабляют  магнитострикционный  эффект.
Простой  расчет  показывает,  что  эти  токи,  зави¬
сящие  от  глубины  проникновения  переменного
магнитного  поля  в  домены,  могут  сказываться
лишь  при  частотах  порядка  нескольких  мега¬
герц  и  выше;  поэтому  при  более  низких  часто¬
тах,  на  которых  только  и  работают  магнито¬
стрикционные  вибраторы,  микроскопическими
вихревыми  токами  можно  полностью  пренебречь.
 3. 	Конструкции  магнитострикционных
излучателей
 Возбуждение  стержней  и  трубок  можно
осуществлять  различными  способами.  Пирс
[1589,  1591,  1595],  построивший  один  из  пер¬
вых  магнитострикцион¬
ных  излучателей,  приме¬
нил  схему  с  самовозбуж¬
дением  на  электронной
лампе,  изображенную  на
фиг.  46.  На  правую  часть
укрепленного  посередине
между  двух  лезвий  стер¬
жня  S  одета  обмотка  Llf
 образующая  совместно  с
емкостью  С  колебатель¬
ный  контур,  включен¬
ный  в  анодную  цепь  лам¬
пы  R.  На  левом  конце
стержня  расположена  об¬
мотка  L2,  присоединенная  своими  концами  к  сет¬
ке  и  катоду  лампы.  Внутренний  диаметр  обеих
обмоток  достаточно  велик  для  того,  чтобы  стер¬
жень  мог  свободно  перемещаться  в  продольном
направлении.  Самовозбуждение  в  этой  схеме  про¬
исходит  за  счет  обратного  магнитострикцион-
ного  эффекта,  состоящего  в  том,  что  при  упругих
деформациях  стержня  меняется  его  намагничен¬
ность,  благодаря  чему  в  обмотке  L2  индуци¬
руется  э.  д.  с.,  управляющая  через  сетку  лампы
ее  анодным  током.  Возникновение  колебаний
регистрируется  по  показаниям  включенного
в  схему  миллиамперметра  А,  измеряющего
анодный  ток.  Источником  подмагничивания  в
таком  устройстве  служит  постоянная  составляю¬
щая  анодного  тока  или  расположенный  вблизи
стержня  постоянный  магнит.
 Теорию  магнитострикционного  генератора
можно  найти  у  Пирса  [1589,  1591],  Фреймана
 Фиг.  46.  Схема  маг¬
нитострикционного  из¬
лучателя  Пирса.
 [645],  Баттерворта  и  Смита  [397],  а  также
у  Пирса  и  Нойса  [1595].
 Наглядные  результаты  можно  получить,  если
пренебречь  самовозбуждением  колебаний  в
стержне.  Рассмотрим  схему  фиг.  47.  На  оси
обмотки  расположен  один  конец  никелевой
трубки  N,  покоящейся  на  двух  опорных  лезвиях
и  S2,  помещенных  в  узлы  колебаний;  таким
образом,  низшей  частотой,  на  которой  может  ко¬
лебаться  трубка,  является  собственная  частота
 Фиг.  47.  Схема  магнитострикционного
излучателя  с  дополнительным  подмагни-
чиванием  и  индикаторным  контуром.
 колебаний  второго  порядка.  Обмотка  Ь±  и  ем¬
кость  С  образуют  колебательный  контур,  при¬
соединенный  к  электронной  лампе  R  по  трех¬
точечной  схеме.  Поскольку  в  такой  схеме  обмот¬
ка  обтекается  только  переменным  током,  но  не
постоянной  составляющей  анодного  тока,  здесь
необходимо  постороннее  подмагничивание;  для
этой  цели  служит  обмотка  L2.  Для  обнаружения
колебаний  служит  специальный  индикаторный
контур,  состоящий  из  одетой  на  другой  конец
стержня  обмотки  L3  и  включенных  обычным
образом  детектора  D  и  прибора  постоянного
тока  А.  Для  устранения  непосредственной  связи
индикаторного  и  генераторного  контуров  мож¬
но,  согласно  Гибеи  Блехшмидту  [708],  включить
в  индикаторный  контур  вспомогательную  обмот¬
ку  L',  которая  компенсировала  бы  взаимную
индукцию  между  обмотками  Lx  и  L3.
 По  данным  Шмида  и  Еттера  [1867],  относи¬
тельные  измерения  продольных  колебаний  та¬
кого  магнитострикционного  вибратора  можно
производить  при  помощи  двух  надетых  на
стержень  небольших  измерительных  обмоток,
намотанных  в  противоположных  направлениях
и  соединенных  последовательно;  они  присоеди¬
няются  ко  входу  усилителя,  выход  которого
включен  на  выпрямитель  и  гальванометр.  На  из¬
мерительные  обмотки  надета  еще  одна  обмотка,
по  которой  протекает  постоянный  ток,  под-
магничивающий  конец  вибратора.  При  коле¬

§  4.  Магнитострикционные  излучатели
 55
 баниях  вибратора  он  действует  как  магнит  и
индуцирует  в  измерительных  обмотках  на¬
пряжения,  которые  в  силу  противоположных
направлений  намотки  складываются.  Посто¬
ронние  же  магнитные  наводки,  например  от  ге¬
нератора,  индуцируют  в  обеих  измерительных
обмотках  э.  д.  с.  одного  знака,  компенсирующие
друг  друга.
 Очень  чувствительный  метод  обнаружения
колебаний  магнитострикционных  вибраторов,
 Фиг.  48.  Конструкция  магнитострикционного  виб¬
ратора  с  отдельным  подмагничиванием.
 основанный  на  использовании  падающей  части
резонансной  кривой  колебательного  контура,
описан  Симоном  [  1936].
 На  фиг.  48  изображена  конструкция  магнито¬
стрикционного  излучателя,  предложенная  Са¬
лисбери  и  Портером  [1790];  подмагничивание
используемой  в  качестве  вибратора  никелевой
трубки  R  осуществляется  здесь  при  помощи
специального  электромагнита.  Трубка  проходит
своей  нижней  половиной  через  отверстия  в  обоих
плоских  полюсных  наконечниках  Р  электромаг¬
нита,  возбуждаемого  обмоткой  S2.  Благодаря
такой  конструкции  существенно  уменьшается
сопротивление  магнитной  цепи  и  возрастает
к.  п.  д.  Служащая  для  возбуждения  трубки  R
обмотка  S19  обтекаемая  током  высокой  частоты,
помещается  между  полюсными  наконечниками
и  заключена  в  выполненный  из  изоляционного
материала  корпус  G,  в  котором  для  отвода  тепла
циркулирует  масло.  Для  уменьшения  высоко¬
частотного  магнитного  потока  через  электро¬
магнит  и  потерь  на  вихревые  токи  полюсные
наконечники  покрыты  листовой  медью  К.
 Аналогичный  по  конструкции  магнитострик¬
ционный  излучатель  большой  мощности,  пред¬
назначенный  для  слышимого  диапазона  частот,
описан  Гейнсом  [677,  678].
 На  фиг.  49  представлена  схема,  позволяющая
одну  и  ту  же  обмотку  использовать  как  для
 возбуждения,  так  и  для  подмагничивания  маг¬
нитострикционного  вибратора.  С  этой  целью
постоянное  напряжение,
служащее  для  подмаг¬
ничивания  ,  подводится
через  дроссели  D1  и  D2,
предохраняющие  бата¬
рею  В  от  высокочастот¬
ного  тока,  поступающе¬
го  от  лампового  генера¬
тора.  Для  защиты  гене¬
ратора  высокой  частоты
от  постоянного  напря¬
жения  служит  конденса¬
тор  С,  который  одновре¬
менно  можно  использо¬
вать  для  настройки  ко¬
лебательного  контура.
 В  качестве  примера
на  фиг.  50  изображен
внешний  вид  ультразву¬
кового  генератора  NV54
фирмы  «Атлас-Верке»  в
Бремене,  отдающего  на
частотах  20—30  кгц  мощ¬
ность  1,5  кет.  Большие  штурвалы  на  панели
служат  для  настройки  и  регулировки  мощности.
 Фиг.  50.  Ультразвуковой  генератор  фирмы
«Атлас-Верке»,  внешний  вид.
 На  фиг.  51  представлен  внутренний  вид  прибо¬
ра.  Слева  вверху  виден  конденсатор  настройки,
 В
 Фиг.  49.  Схема  вибра¬
тора,  в  котором  катушка
колебательного  контура
одновременно  исполь¬
зуется  и  для  подмагни¬
чивания.

56
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 справа—работающие  по  двухтактной  схеме  ге¬
нераторные  лампы,  а  слева  внизу—катушка
индуктивности.
 Фиг.  51.  Ультразвуковой  гене¬
ратор  фирмы  «Атлас-Верке»,  внут¬
ренний  вид.
 Принципиальная  схема  этого  генератора
приведена  на  фиг.  52.  Генераторные  лампы
 Фиг.  52.  Принципиальная  схема  лампового
генератора,  предназначенного  для  питания  маг¬
нитострикционного  излучателя.
 включены  по  двухтактной  схеме;  каждая  из  них
работает  в  течение  полупериода  колебаний  с  ча¬
 стотой  50  гц  и  колебательный  контур  возбуж¬
дается  попеременно  то  от  одной,  то  от  другой
лампы.  Таким  образом,  напряжение  высокой
частоты,  питающее  магнитострикционный  вибра¬
тор,  промодулировано  по  амплитуде  с  частотой
100  гц.  Источником  напряжения  подмагничи-
вания  вибратора  служит  сухой  выпрямитель,
собранный  по  мостиковой  схеме;  отдаваемый  им
ток  также  промодулирован  частотой  100  гц.
Преимущество  такой  конструкции  состоит  в  том,
что  она  обеспечивает  потребную  мощность  при
сравнительно  небольших  размерах  и  низкой  це¬
не.  В  большинстве  же  приборов,  предназначен¬
ных  для  непрерывной  работы,  применяется,
как  правило,  немодулированное  напряжение  вы¬
сокой  частоты.  Однако  это  требует  построения
высоковольтных  выпрямителей  и  фильтров,  что
существенно  удорожает  генератор.
 О  магнитострикционных  излучателях  для
медицинских  целей  см.  гл.  VI,  §  12,  п.  1.
 Подробные  сведения  о  конструкции  большого
магнитострикционного  излучателя,  работающего
в  диапазоне  7—50  кгц  и  потребляющего  мощ¬
ность  2  кет,  сообщают  Салисбери  и  Портер
[1790].  Меньший  магнитострикционный  излу¬
чатель,  работающий  в  диапазоне  15—24  кгц  и
предназначенный  для  исследования  диаграмм  на¬
правленности  рупоров,  описан  Голдманом  [7211
(см.  также  [1995,  2324,  2831,  4106,  4257]).
 Поскольку  в  магнитострикционных  вибрато¬
рах  имеют  место  существенные  потери  на  внутрен¬
нее  трение,  вихревые  токи  и  гистерезис,  они
требуют  для  получения  большой  акустической
мощности  достаточно  мощных  генераторов  высо¬
кой  частоты.  Однако  ламповые  генераторы  доро¬
ги  и  сравнительно  сложны.  Поэтому  Цширнт
[2208]  поставил  опыты  по  возбуждению  магни¬
тострикционных  вибраторов  от  импульсных  ду¬
говых  генераторов.  Дуговой  генератор  является
простейшим  устройством,  позволяющим  полу¬
чить  значительную  мощность  колебаний  высокой
частоты  при  сравнительно  высоком  к.  п.  д.;
недостатком  его  является  малая  стабильность  как
частоты,  так  и  амплитуды.  Как  показано  на
фиг.  53,  колебательный  контур  дугового  гене¬
ратора  состоит  из  последовательно  соединенных
возбуждающей  обмотки  вибратора  S,  емкости  С
и  переменной  индуктивности  L.  Настройка
контура  на  собственную  частоту  механических
колебаний  вибратора  осуществляется  при  помощи
переменной  индуктивности  L.  Дуга  питается
от  сети  постоянного  тока  (400—700  в)  через
регулировочное  сопротивление  Rx  и  дроссель  Dv
Для  подмагничивания  вибратора  служит  отдель¬
ный  источник  постоянного  тока,  включенный

§  4.  Магнитострикционные  излучатели
 57
 через  регулировочное  сопротивление  R2  и  дрос¬
сели  Dx  и  D2,  которые  совместно  с  емкостью  С'
предохраняют  сеть  постоянного  тока  от  токов  вы¬
сокой  частоты.  Опыты  Цширнта  показали,  что
 Фиг.  53.  Схема  дугового  генератора  для  питания
магнитострикционного  вибратора.
 стабильность  дуговых  генераторов  вполне  до¬
статочна  для  практического  их  использования
в  магнитострикционных  излучателях,  особенно
в  тех  случаях,  когда  излучатель  работает  в
жидкости  и  обладает  поэтому  значительным  за¬
туханием.  Если  не  стремиться  к  получению  мак¬
симальной  мощности,  то  стабильность  дугового
генератора  можно  повысить,  отказавшись  от
применения  поперечного  магнитного  поля  и
используя  тонкие  угли,  не  столь  охлаждающие
дугу;  при  этом  дуга  стабилизируется  обратным
воздействием  на  нее  вибратора.
 По  вопросу  о  практическом  выполнении
магнитострикционных  вибраторов  нужно  ска¬
зать  следующее.
 При  желании  использовать  полученный  от
магнитострикционного  вибратора  ультразвук
для  проведения  химических  или  биологических
опытов  в  жидкости  можно,  согласно  Остров¬
скому  [1474],  пропустить  служащую  вибра¬
тором  запаянную  сверху  никелевую  трубку  R
через  резиновую  пробку  G  (фиг.  54)  снизу  в  соот¬
ветствующий  сосуд  Л,  содержащий  жидкость,
на  которую  должен  воздействовать  ультразвук.
Само  собой  разумеется,  что  резиновая  пробка
должна  находиться  в  том  месте  трубки,  где
имеется  узел  колебаний.  Нижняя  половина
трубки  для  уменьшения  вихревых  токов  снаб¬
жена  продольными  разрезами  и  помещается
в  катушке  высокой  частоты  S.  Для  отвода
выделяющегося  тепла  можно  во  время  работы
 охлаждать  трубку  снизу  струей  воды.  Анало¬
гичное  устройство  описано  Гейнсом  [678].
 На  фиг.  55  представлен  магнитострикцион-
ный  излучатель,  который  Шмид  и  Эрет  [18651
использовали  для  получе¬
ния  интенсивных  колеба¬
ний  в  расплавленных  метал¬
лах.  Снабженная  в  своей
нижней  части  разрезами
никелевая  трубка  N  поме¬
щается  в  стеклянном  сосу¬
де  М,  через  который  течет
вода,  охлаждающая  труб¬
ку;  в  средней  части  сосуда
имеется  сужение,  на  кото¬
ром  находится  бакелитовое
тело  В.  Помимо  ряда  от¬
верстий  для  пропуска  во¬
ды,  это  тело  имеет  еще  цен¬
тральное  отверстие,  в  кото¬
ром  при  помощи  резинового
 кольца  G  крепится  вибратор,  причем  крепле¬
ние  приходится  на  такую  его  точку,  где  имеется
 Фиг.  54.  Излуче¬
ние  ультразвука  маг-
нитострикционным
вибратором  в  жи¬
дкость.
 Фиг.  55.  Магнитострик-
ционный  излучатель,  пред¬
назначенный  для  облуче¬
ния  расплавленных  метал¬
лов.
 Фиг.  56.  Конструкция
составного  магнито¬
стрикционного  вибра¬
тора.
 узел  колебаний.  Снаружи  на  стеклянном  сосуде
намотаны  катушки:  S-,—служащая  для  подмаг-
ничивания  и  обтекаемая  постоянным  током,

Б8
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 и  S2—служащая  для  возбуждения  и  обтекаемая
током  высокой  частоты.  Содержащий  жидкий
металл  стальной  тигель  Т  при  помощи  фланца  А
припаян  к  верхнему  концу  никелевой  трубки
и  находится  в  центре  электрической  печи.
 Часто  по  физическим  или  химическим  сообра¬
жениям  магнитострикционный  вибратор  нельзя
непосредственно  ввести  в  облучаемую  ультра¬
звуком  среду;  поэтому  Тиде  [2056]  предложил
 составной  вибратор,  в
котором  используется
следующий  принцип.
Магнитострикционный
вибратор  М  произволь¬
ной  конструкции,  возбу¬
ждаемый  на  основной  ча¬
стоте,  соединен  с  выпол¬
ненным  из  подходящего
материала  стержнем  S,
собственная  частота  ко¬
лебаний  которого  совпа¬
дает  с  частотой  колеба¬
ний  вибратора  (фиг.  56).
Для  этой  цели  вибратор
своей  нижней  частью
входит  в  четырехуголь¬
ное  углубление,  сделан¬
ное  в  стержне,  а  середи¬
на  вибратора  и  середина
стержня  жестко  соеди¬
нены  друг  с  другом  ско¬
бой  Н.
 Поскольку  в  середи¬
не  вибратора  и  стержня
имеют  место  узлы  колебаний,  обе  эти  точки
неподвижны  относительно  друг  друга.  При  воз¬
буждении  в  магнитострикционном  вибраторе
собственных  колебаний  он  своей  нижней  торце¬
вой  поверхностью  воздействует  на  верхний
торец  стержня  и  тем  самым  возбуждает  в  нем
колебания,  находящиеся  в  противофазе  по  отно¬
шению  к  колебаниям  вибратора;  иными  словами,
удлинению  вибратора  соответствует  укорочение
стержня  и  наоборот.  На  фиг.  57  показана  прак¬
тическая  конструкция  такого  составного  вибра¬
тора.  На  вибратор  надет  корпус,  в  который
пропускается  вода,  отводящая  тепло,  выделяю¬
щееся  при  колебаниях  вибратора,  и  одновремен¬
но  охлаждающая  стержень  при  погружении  его
в  горячие  жидкости.  При  помощи  подобного
вибратора  можно  облучать  жидкости  и  расплав¬
ленные  металлы,  имеющие  температуру  до  700°,
а  также  кислоты  и  щелочи.
 В  тех  случаях,  когда  от  колеблющегося
стержня,  или  трубки  необходимо  получить
 возможно  большее  излучение  на  большой  пло¬
щади,  можно,  особенно  на  низких  частотах,
насадить  на  конец  стержня  или  трубки  алюми¬
ниевую  пластину.  Однако  эта  пластина  должна
быть  достаточно  толстой,  ибо  в  противном  случае
на  ней  образуются  узловые
линии  и  она  будет  действо¬
вать  как  мембрана.
 В  заключение  остано¬
вимся  на  вибраторе,  изо¬
браженном  на  фиг.  58,  ко¬
торый  предназначен  для
промышленных  целей  и  за¬
ключен  в  кожух.  Собствен¬
но  вибратор,  работающий
на  частоте  175  кгц,  имеет
форму  полусферы  диамет¬
ром  18  см;  он  установлен
в  сосуде,  заполненном  обез-
гаженной  водой  и  закры¬
том  сверху  тонкой  латунной  диафрагмой,  слегка
выгнутой  внутрь.  Благодаря  такой  форме  диа¬
фрагмы  возникающие  в  воде  пузырьки  газа
отжимаются  в  стороны  и  не  попадают  в  ультра¬
звуковой  пучок.
 Магнитострикционный  излучатель,  работаю¬
щий  на  частоте  75  кгц  в  воздухе  и  предназначен¬
ный  для  исследований  в  области  архитектурной
акустики,  описан  Канаком  и  Гавро  [2603].
О  стержневом  вибраторе  из  монель-металла,
обладающем  особо  острой  резонансной  кривой
и  предназначенном  для  целей  интерферометрии,
сообщает  Найт  [3289].
 4. 	Мощность  и  коэффициент  полезного
действия  магнитострикционного  излучателя
 Основным  преимуществом  магнитострикцион-
ных  излучателей  являются  их  простота  и  деше¬
визна.  На  низших  ультразвуковых  частотах  маг¬
нитострикционные  излучатели  позволяют  по¬
лучить  значительную  акустическую  мощность,
причем  перегрузка  их  не  приводит  к  опасности
разрушения  колебательной  системы.  Без  риска
повреждений  магнитострикционные  вибраторы
развивают  относительные  амплитуды  смещения
порядка  10“4  *).  Опасность  разрыва  стержня
 *)  Руст  и  Байлитис  [4985]  недавно  высказали  пред¬
положение,  что  в  силу  остаточных  явлений  при  возбу¬
ждении  колебаний  играет  роль  только  разность  между
деформациями  насыщения  и  остаточной.  Поэтому  они
предлагают  в  вибраторах  кубической  формы  вводить
дополнительное  поперечное  поле  как  постоянное,  так
и  переменное.  Это  должно  привести  к  тому,  что  в  тече¬
ние  половины  периода  колебаний  векторы  намагничен¬
 Ф  и  г.  57.  Внешний  вид
составного  магниго-
стрикционного  вибрато¬
ра  фирмы  «Атлас-Верке».
 Фиг.  58.  Магнито¬
стрикционный  вибра¬
тор  на  175  кгцу  вы¬
полненный  в  форме
полусферы.

§  4.  Магнитострикционные  излучатели
 59
 появляется  лишь  при  амплитудах  порядка
5-10-4  и  больше  [677,  678].  Для  никелевого
стержня  длиной  10  см,  т.  е.  при  частоте  24  кгц,
допустимая  амплитуда  колебаний  составляет,
таким  образом,  10-3  см,  что  соответствует  при
работе  в  воде  мощности  примерно  17  вт/см2  (рас¬
чет  производится  по  формулам,  приведенным
в  §  5,  п.  5  настоящей  главы).  В  настоящее  время
при  помощи  магнистострикционных  излучателей
получены  мощности  от  7  до  10  вт!смг.  Теорети¬
ческое  исследование  зависимости  мощности  маг-
нитострикционного  вибратора  от  его  формы  и
способа  возбуждения  выполнено  Лесли  [3423].
Дополнительное  преимущество  магнитострик-
ционных  излучателей  состоит  в  том,  что  в  проти¬
воположность  описываемым  ниже  пьезоэлектри¬
ческим  излучателям  они  требуют  для  своей
работы  сравнительно  низких  напряжений,  что
устраняет  трудности  с  обеспечением  необходимой
изоляции.
 Что  касается  электроакустического  к.  п.  д.
магнитострикционного  излучателя  г\эа,  то  нужно
иметь  в  виду,  что  этот  последний  слагается
из  двух  частей—из  электромеханического  к.  п.  д.
т|эм  и  механикоакустического  к.  п.  д.  т]ма.  Пер¬
вый  из  них  определяет,  какая  часть  подводимой
электрической  энергии  преобразуется  в  механи¬
ческую,  второй—какая  часть  энергии,  преобра¬
зованной  в  механическую  форму,  излучается
в  виде  акустической  энергии.  К  сожалению,
часть  механической  энергии  расходуется  на  меха¬
нический  гистерезис  в  колеблющемся  материале,
на  трение  в  местах  соединения  и  в  деталях  креп¬
ления.  Таким  образом,
 (68)
 Оба  частных  к.  п.  д.  т]эм  и  т]ма  можно  экспери¬
ментально  определить  следующим  способом,
предложенным  Ганеманом  и  Гехтом  [768].
Возьмем  резонансные  кривые  мощности,  потреб¬
ляемой  данным  вибратором:  одну—относящуюся
к  излучению  в  данной  среде,  и  другую—относя¬
щуюся  к  излучению  теоретически  в  вакууме,
а  практически,  с  достаточной  степенью  точности,
в  воздухе,  где  коэффициент  излучения  весьма
мал  (о  чем  мы  подробнее  скажем  в  §  5,  п.  5  на¬
стоящей  главы).  Две  такие  резонансные  кривые,
относящиеся  к  вибратору,  изображенному  на
фиг.  35  и  работающему  на  частоте  20  кгц  в  воде
и  в  воздухе,  показаны  на  фиг.  59.  По  оси  абсцисс
 ности  доменов  будут  поворачиваться  на  90°  по  отноше¬
нию  к  направлению  колебаний  и  остаточная  деформа¬
ция  будет  устранена;  амплитуда  колебаний  вибратора
должна  при  этом  вырасти  в  4  раза.  Данные  по  практи¬
ческой  реализации  этой  идеи  пока  отсутствуют.
 отложена  частота  f,  а  по  оси  ординат—мощ¬
ность,  потребляемая  вибратором  от  источника
электрической  энергии  при  одинаковом  напря¬
жении  на  излучателе.  При  заторможенном
 Фиг.  59.  Резонансные  кривые  магнитострикцион¬
ного  вибратора.
 вибраторе  мы  получаем  кривую  A  BCD,  показы¬
вающую,  что  и  в  этом  режиме  вибратор  потреб¬
ляет  от  источника  электрической  энергии  не¬
которую  мощность.  Причиной  этого  служат  поте¬
ри  в  меди,  железе  и  диэлектрике,  возрастающие
с  частотой.  При  колебаниях  вибратора  в  воде
мы  получаем  резонансную  кривую  AED  с  мак¬
симумом  при  резонансной  частоте  /вод.  Разность
ординат  резонансной  кривой  AED  и  кривой
потерь  ABCD  определяет  энергию,  преобразо¬
ванную  в  механическую  форму;  поэтому  отноше¬
ние  ЕВ  :  EF  определяет  электромеханический
к.  п.  д.  т]эм.  Исходя  из  ширины  резонансной  кри¬
вой  на  уровне,  составляющем  половину  мак¬
симальной  высоты,  можем  далее  по  известной
формуле
 найти  логарифмический  декремент  затухания
колебаний.  Он  учитывает  общее  затухание
вибратора—как  возникающее  за  счет  излучения,
так  и  обусловленное  потерями.
 Обратимся  теперь  ко  второй  резонансной  кри¬
вой  AGD,  соответствующей  работе  вибратора
в  среде,  где  излучение  мало.  Эта  кривая  зна¬
чительно  более  остра,  чем  первая,  следова¬

60
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 тельно,  затухание  здесь  гораздо  меньше.  В  силу
отсутствия  излучения  электромеханический
к.  п.  д.,  определяемый  отношением  GC  :  GH,
гораздо  больше,  чем  в  предыдущем  случае.
Вычисленный  из  этой  кривой  декремент  затуха¬
ния  евозд.  обусловлен  лишь  затуханием,  связан¬
ным  с  наличием  потерь.  Зная  0ВОд.  и  бВОЗд.,  мы
можем  по  формуле
 (70)
 найти  механикоакустический  к.  п.  д.  Таким
образом,  согласно  выражению  (68),  мы  полу¬
чаем  для  искомого  электроакустического  к.  п.  д.
сЬоомулу
 (71)
 В  табл.  5  приведены  заимствованные  из
работы  Штейнкампа  [4171]  декременты  затуха¬
ний  бвод.  и  бвозд.  для  шести  различных  вибра¬
торов,  работающих  в  диапазоне  20—500  кгц,
а  также  вычисленные  по  этим  декрементам
значения  к.  п.  д.  Кроме  того,  в  табл.  5  ука¬
заны  значения  тока  при  резонансе  Jpe3.,  напря¬
жения  на  вибраторе  £/рез.,  электрической  мощ¬
ности  Wpe3.  и  сдвига  фаз  у  между  U  и  J\  все
эти  данные  получены  при  работе  излучателей
в  воде.
 Таким  образом,  к.  п.  д.  магнитострикцион¬
ного  вибратора  пропорционален  квадрату  маг-
нитострикционной  константы  у.  Заменяя,  со¬
гласно  выражению  (54а),  4тсу  величиной  Г  и,
согласно  (546), 	^—величиной  хГ,  получаем
 Таблица  5
 ДЕКРЕМЕНТЫ  ЗАТУХАНИЯ,  КОЭФФИЦИЕНТЫ  ПОЛЕЗНОГО  ДЕЙСТВИЯ  И  ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ  РЕЖИМЫ
РАЗЛИЧНЫХ  МАГНИТОСТРИКЦИОННЫХ  ВИБРАТОРОВ
 1',кгц
 ^рез.,  6
 ^рез.,  а
 ^рез.,
 вт
 COS  Ср
 0ВОД.
 0ВОЗД.
 ^эм,  %
 *)ма,  %
 ^эа,  %
 20
 150
 7,0
 720
 0,68
 0,131
 0,031
 73
 76
 55
 80
 24
 2,42
 42
 0,72
 0,065
 0,014
 57
 79
 45
 133
 18
 5,5
 77
 0,78
 0,060
 0,021
 55
 65
 36
 174
 15
 5,43
 66
 0,81
 0,047
 0,023
 53
 53
 28
 230
 21
 4,50
 71
 0,75
 0,046
 0,023
 38
 50
 19
 500
 21
 1,10
 22,8
 0,99
 0,141
 0,074
 16
 48
 8
 Как  видно  из  таблицы,  даже  на  частоте
200  кгц  магнитострикционные  вибраторы  обла¬
дают  еще  приемлемым  к.  п.  д.1).  Коэффициент
 х)  Согласно  частному  сообщению  Тиде  (фирма
«Атлас-Верке»  в  Бремене),  приведенные  в  табл.  5  зна¬
чения  к.  п.  д.  несколько  завышены,  ибо  Штейнкамп
измерял  0возд.  в  воздухе  при  сухом  вибраторе.  В  п.  2
настоящего  параграфа  указывалось,  что  при  неидеально
защищенной  поверхности  вибратора  вода  проникает
в  зазоры  между  отдельными  вибраторами';  при  этом
возрастает  внутреннее  трение  и,  следовательно,  вели¬
чина  бвозд..
 Величину  *Г2  в  японской  литературе  называют
эффективностью  вибратора.  Значения  k  и  осГ2
для  наиболее  употребительных  материалов  при¬
ведены  в  табл.  3.
 При  многих  применениях  и  особенно  в  тех¬
нике  гидроакустики  важную  роль  играет  острота
резонансной  кривой  (механическая  добротность)
Q.  Обозначим  резонансную  частоту  вибратора  /0,
а  нижнюю  и  верхнюю  частоты,  на  которых
излучаемая  мощность  падает  до  половины
 полезного  действия  магнитострикционного  излу¬
чателя  можно  определять  также  при  помощи
так  называемого  коэффициента  связи  k.  Вели¬
чина  к?  непосредственно  дает  отношение  гене¬
рируемой  в  вибраторе  механической  энергии
и  подведенной  к  нему  магнитной  энергии.  Как
известно,  механическая  энергия  в.  единице
 объема  вибратора  составляет  ^  Es2  (Е—модуль
 упругости,  s—упругая  деформация);  магнитная
же  энергия  в  единице  объема  определяется
выражением  B2/8^.  Следовательно,  по  опре¬
делению,
 Согласно  формуле  (516),  s=  —vB/E,  и  мы
получаем  для  к?  выражение

§  4.  Магнитострикционные  излучатели
 61
 максимальной,  через  f±  и  f2.  Тогда
 где  б—декремент  затухания,  т—действующая
масса,  г—сопротивление  нагрузки.  В  простей¬
шем  случае  стержневого  вибратора  с  прямо¬
угольным  поперечным  сечением  F,  возбуждае¬
мого  колебаниями  основной  частоты  (/=Х/2),
масса  т  равна  половине  общей  массы  вибра¬
тора.  Если  вибратор  одним  своим  концом  излу¬
чает  энергию  в  жидкость  с  акустическим  сопро¬
тивлением  рс,  то  r=Fpc.  Выражение  (74)  при¬
нимает  тогда  вид
 где 	—акустическое 	сопротивление  мате¬
 риала  вибратора.  При  излучении  в  воде  Q  по  по¬
рядку  величины  равно  40.  Кемп  [404]  показал,
что  Q  можно  уменьшить,  придавая  вибратору
соответствующую  форму  (см.  также  [2596]).
Кемп  и  Вертц  [2597]  описывают  конструкцию
излучателя,  предназначенного  для  работы  в  воде,
у  которого  при  частоте  84  кгц  Q=  6.  Согласно
Найту  [3289],  максимальное  значение  Q  для
стержневого  вибратора  из  монель-металла,  по¬
строенного  для  целей  интерферометрии  и  рабо¬
тающего  в  воздухе,  при  соответствующей  кон¬
струкции  креплений  достигает  38  ООО.
 Наряду  с  указанными  выше  достоинствами
магнитострикционным  вибраторам  свойственны
также  некоторые  недостатки: 	ограниченный
 сверху  частотный  диапазон,  сравнительно  силь¬
ная  зависимость  собственной  частоты  от  тем¬
пературы,  относительно  широкая  резонансная
кривая.  Причиной  этого  последнего  недостатка
наряду  с  механическими  потерями  в  вибраторе
является  зависимость  модуля  упругости  ферро-^
магнитных  материалов  от  намагниченности  (так
называемый  АЕ-эффект),
 Влияние  намагниченности  на  модуль  упру¬
гости  колеблющихся  продольно  стержней  было
детально  исследовано  Гибе  и  Блехшмидтом
[708]  (см.  также  [900,  1102,  4096,  4097]).  Зави¬
симость  АЕ  от  магнитного  поля  для  различных
сортов  никеля  представлена  на  фиг.  60.  Через
АЕ  здесь  обозначено  отношение  (Е—£Мин.)/£мин.,
где  £мин.—модуль  упругости  при  минимальной
индукции  Вмин.,  а  Е—модуль  упругости  при
индукции  В.  Как  видно  из  графиков,  при  ма¬
лых  значениях  индукции  АЕ  меняется  очень
сильно  и  лишь  с  увеличением  индукции  стре¬
мится  к  постоянной  величине.  Наибольшие  зна¬
чения  АЕ  для  никеля  колеблются  в  зависимости
 от  сорта  от  0,007  до  0,132.  К  этому  еще  нужно
добавить,  что  А£-эффект  носит  гистерезисный  ха¬
рактер,  который  тем  больше  выражен  у  никеля,
 Фиг.  60.  Зависимость  АЕ  от  маг¬
нитного  поля  для  различных  сортов
никеля.
 А—мягкий  никель,  В—никель  средней
твердости,  С—твердый  никель.  По  оси
абсцисс  отложена  напряженность  магнитно¬
го  поля  в  эрстедах.
 чем  он'тверже.  На  фиг.  61  показаны  резонансные
кривые  колеблющихся  продольно  стержней  из
 Фиг.  61.  Резонансные  кривые  стержней  из
никеля  и  из  сплава  цекас.
 А—мягкий  никель  (8=1,85*10-2),  В—никель  средней
твердости  (0=9,4-10-3),С—твердый  никель  (0  =  4,2*  10-*),
 D—сплав  цекас  (0  =  5,3*10-4).
 различных  сортов  никеля  и  из  сплава  цекас.
По  оси  абсцисс  на  графике  отложена  настройка

62
 Глава  IL  Излучение  ультразвука
 электрического  колебательного  контура,  выра¬
женная  в  относительных  изменениях  емкости
(С—Срез.)/Срез.(Срез.—емкость  контура  при  резо¬
нансе).  Чем  тверже  материал  и,  следовательно,
чем  меньше  выражен  в  нем  А.Е-эффект,  тем  мень¬
ше  и  логарифмический  декремент  затухания  0.
Для  различных  сортов  никеля  его  значения  ле¬
жат  в  пределах  от  1,85*  10“2  до  4,2-10_3.  Особен¬
но  малым  Д£-эффектом  и  затуханием  обладает
 упоминавшийся  выше  в  п.  2  сплав  цекас.  По¬
этому  магнитострикционные  излучатели,  пред¬
назначенные  для  работы  в  воздухе,  где  демпфи¬
рование  за  счет  излучения  мало,  выполняют
преимущественно  из  сплава  цекас,  декремент
затухания  для  которого  значительно  меньше,
чем  для  никеля  (см.  также  работу  Нодтведта
[4897]).
 §  5.  ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ  ИЗЛУЧАТЕЛИ
 Второй  метод  преобразования  электрических
колебаний  высокой  частоты  в  интенсивные  меха¬
нические  колебания  связан  с  использованием
пьезоэлектрического  эффекта.  Именно  этот  метод
нашел  в  настоящее  время  наиболее  широкое
применение  при  излучении  ультразвуковых  ко¬
лебаний,  и  только  он  позволяет  излучать  коле¬
бания  наивысших  из  освоенных  в  настоящее
время  частот.
 1. 	Пьезоэлектрический  эффект
 В  1880  г.  братья  Кюри  [471]  открыли,  что
при  растяжении  и  сжатии  в  определенных
направлениях  некоторых  кристаллов,  на  их  по¬
верхностях  возникают  электрические  заряды.
Это  многократно  наблюдавшееся  явление  было
названо  пьезоэлектрическим  эффектом.  Уже
первые  опыты  показали,  что  возникающий  при
деформации  кристалла  заряд  пропорционален
сжатию  или  растяжению  кристалла.  Знак  за¬
ряда  зависит  от  вида  деформации  и  при  пере¬
ходе  от  сжатия  к  растяжению  меняется  на  обрат¬
ный.  Пьезоэлектрический  эффект  был  обнаружен
у  кристаллов  турмалина,  кварца,  цинковой  об¬
манки,  хлората  натрия,  винной  кислоты,  крем¬
некислого  гальмея,  тростникового  сахара,
сегнетовой  соли;  как  показывают  новейшие
исследования  [710],  он  присущ  также  многим
другим  кристаллам,  принадлежащим  к  самым
различным  классам.  Таким  образом,  пьезо¬
электрический  эффект  не  связан  с  каким-нибудь
определенным  классом  кристаллов.  Общим  при¬
знаком,  объединяющим  все  известные  до  сих
пор  пьезокристаллы,  является  наличие  у  них
одной  или  нескольких  полярных  осей  (направле¬
ний)  или  отсутствие  центра  симметрии.  Под
полярной  осью  (направлением)  в  кристаллогра¬
фии  понимают  некоторую  проведенную  через
кристалл  линию,  оба  конца  которой  неравно¬
ценны,  т.  е.  невзаимозаменяемы.  Иными  сло¬
вами,  при  повороте  кристалла  на  180°  вокруг
 любой  оси,  нормальной  к  полярной,  его  новое
очертание  не  совпадает  с  его  очертанием  до  по¬
ворота.
 Рассмотрим  это  более  подробно  на  примере
кристалла  кварца,  нашедшего  в  настоящее  вре¬
мя  наиболее  широкое  применение.  Кристалл
кварца  изображен  на  фиг.  62.  Srot  кристалл,
относящийся  к  тригональной  системе,  имеет
три  двузначные  полярные  оси,  обозначенные
 I
 Фиг.  62.  Кристалл  кварца.
 на  фиг.  62  Хи  Х2  и  Х3.  Каждая  из  них  соединяет
противоположные,  но  не  равнозначные  ребра
шестигранной  призмы.  Неравнозначность  этих
ребер  следует  из  того,  что  у  одного  из  каждой
пары  ребер  имеются  маленькие  грани,  обозна¬
ченные  на  фиг.  62  буквами  а  и  6,  в  то  время  как
у  другого  ребра  данной  пары  эти  грани  отсутст¬
вуют.  Четвертая  ось  Z  трехзначна  и  не  является
полярной,  ибо  при  вращении  на  180°  вокруг  лю¬

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 63
 бой  из  трех  осей  X  кристалл  совмещается  со
своим  прежним  положением.  Поскольку  в  опти¬
ческом  смысле  ось  Z  является  осью  симметрии,
ее  называют  оптической  осью.  Полярные  оси
или  направления  опознаются  не  только  по
внешней  форме  кристалла;  по  своим  физическим
и  химическим  свойствам  передний  и  задний  кон¬
цы  полярной  оси  также  совершенно  различны.
Так,  например,  фигуры  травления  и  скорость
процесса  травления  на  обоих  концах  полярной
оси  совершенно  различны.  Пьезоэлектрический
эффект  также  может  служить  признаком  поляр¬
ности  оси.  При  механическом  воздействии  на
кристалл  (сжатии  или  растяжении)  на  концах
полярной  оси,  т.  е.  на  перпендикулярных  к  оси
гранях,  возникают  противоположные  электри¬
ческие  заряды,  причем  вовсе  не  обязательно,
чтобы  механическое  воздействие  было  напра¬
влено  именно  вдоль  данной  полярной  оси;  необ¬
ходимо  лишь,  чтобы  имелась  направленная  вдоль
нее  составляющая  сжатия  или  растяжения.
 Глубокое  рассмотрение  пьезоэлектрического
эффекта  с  точки  зрения  молекулярной  теории
увело  бы  нас  слишком  далеко1).
 Чтобы  в  какой-то  мере  понять  возникновение
пьезоэлектрического  эффекта,  рассмотрим  чисто
качественное  объяснение  этого  явления,  данное
Мейснером  [1337].  Химическая  формула  квар¬
ца  имеет  вид  Si02,  и  мы  в  первом  приближении
можем  себе  представить  атомы  кремния  и  кисло¬
рода  расположенными  в  шестигранных  ячейках,
как  это  показано  на  фиг.  63,  где  изображен  вид
такой  ячейки  в  направлении  оптической  оси.
Большие  круги  соответствуют  атомам  кремния,
а  меньшие—атомам  кислорода.  При  этом  предпо¬
лагается,  что  атомы  кремния  расположены  по
спирали,  направление  вращения  которой  зависит
от  того,  имеем  ли  мы  дело  с  оптически  правым
или  левым  кварцем.  На  фиг.  63,  где  показан
левый  кварц,  атом  кремния  3  лежит  несколько
глубже,  чем  атом  2,  а  этот  последний—глубже,
чем  атом  1.  Расположение  атомов  кислорода
понятно  теперь  без  дальнейших  объяснений.
Согласно  Брэггу,  каждый  атом  кремния  имеет
четыре  единичных  положительных  заряда,  а
каждый  атом  кислорода—два  отрицательных;
структура  ячейки,  изображенной  на  фиг.  63,
такова,  что  заряды  отдельных  атомов  взаимно
уравновешиваются,  так  что  ячейка  в  целом
электрически  нейтральна.  Если  для  упрощения
 *)  См.,  например,  Geiger  und  Scheel,  Handbuch
der  Physik,  Bd.  24,  1,  Berlin,  1927,  а  также  превосходную
монографию  Кэди  [402]  (см.  перевод:  У.  Кэди,
Пьезоэлектричество  и  его  практические  применения,
М.,  1949).
 каждую  пару  атомов  кислорода,  расположенную
над  или  под  атомами  кремния,  рассматривать
как  один  атом  кислорода  с  четырьмя  зарядами,,
то  мы  получим  ячейку,  показанную  на  фиг.  64,  а\
Если  подвергнуть  такую  ячейку  сжатию  в  на¬
правлении  полярной  оси  Хг,  как  это  показано
на  фиг.  64,  б,  то  атом  кремния  1  вклинится  между
 атомами  кислорода  2  и  6,  а  атом  кислорода  4
 между  атомами  кремния  3  и  5.  Вследствие
этого  на  поверхности  А  появится  отрицатель¬
ный,  а  на  поверхности  В  положительный  заряды.
 Фиг.  63.  Структура  кристалла
кварца  в  направлении  оптической,
оси.
 Это  явление  в  дальнейшем  называется  продоль¬
ным  пьезоэлектрическим  эффектом.  Подверг^
нем  теперь  нашу  ячейку  сжатию  в  направлении,
перпендикулярном  к  оси  Хх  (фиг.  64,  в);  тогда
атом  кремния  3  и  атом  кислорода  2У  а  также
атом  кремния  5  и  атом  кислорода  6  сместятся
внутрь  на  одинаковую  величину,  и  на  электродах
С  и  D  заряды  не  появятся.  На  поверхностях
же  А  и  Bf  т.  е.  на  концах  полярной  оси  Х1У
вновь  появятся  заряды,  однако  противополож¬
ных  по  отношению  к  изображённым  на  фиг.  64,  б
знаков,  так  как  атом  кремния  1  и  атом  кисло¬
рода  4  смещены  теперь  наружу.  В  этом  случае
говорят  о  поперечном  пьезоэлектрическом  эф¬
фекте.  Из  рассмотренной  модели  видно  также,
что  при  замене  сжатия  растяжением  знаки  за¬
рядов  меняются  на  обратные  и  что  при  меха¬
ническом  воздействии  в  направлении  оси  Z,
т.  е.  перпендикулярно  к  плоскости  рисунка,
несимметричное  смещение  несущих  заряды  ча¬
стиц  отсутствует  вовсе.
 Согласно  предыдущему,  максимальные  элект¬
рические  заряды,  обусловленные  механичен
ским  воздействием,  возникают  на  концах  поляр¬
ной  оси;  поэтому  при  изготовлении  пластинок

64
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 Фиг,  64.  К  теории  пьезоэлектричества.
 <и  стержней  для  пьезоэлектрических  опытов
их  обычно  вырезают  из  кристаллов  таким  обра¬
зом,  чтобы  пара  плоскостей  была  перпендику¬
лярна  к  полярной  оси,  называемой  также
электрической  или  пьезо-осью.  На  фиг.  65
 Фиг.  65.  Вырезание  пьезо¬
кварцевых  пластинок  и  стер¬
жней.
 схематически  показано,  как  из  кристалла  квар¬
ца  вырезаются  прямоугольная  и  круглая  пла¬
стинки;  при  таком  методе  вырезания  получаются
пластинки  с  так  называемым  срезом  X.  У  прямо¬
 угольной  пластинки  ребро  d  параллельно  поляр¬
ной  оси  X,  ребро  b—оптической  оси  Z,  а  третье,
ориентированное  по  длине  пластинки,  ребро  I—
третьей  координатной  оси  У,  которую  в  большин¬
стве  случаев  называют  механической  осью.
 Фиг.  66.  Ориентация  осей  в  пьезо¬
электрической  кварцевой  пластинке.
 Ориентированной  таким  образом  пластинке
кварца,  которая  изображена  на  фиг.  66,  свой¬
ственны  следующие  частные  эффекты:
 1. 	При  сжатии  в  направлении  оси  X  на
обеих  нормальных  к  ней  поверхностях  Ы  возни¬
кают  соответственно  положительный  и  отрица¬
тельный  электрические  заряды  (прямой  продоль¬
ный  пьезоэлектрический  эффект).
 2. 	При  растяжении  в  направлении  оси  У  на
поверхностях  Ы  возникают  заряды  тех  же
знаков  (прямой  поперечный  пьезоэлектрический
эффект).
 3. 	При  растяжении  в  случае  1  и  сжатии
в  случае  2  заряды  на  поверхностях  Ы  меняют
свои  знаки  на  обратные.
 4. 	Сжатие  и  растяжение  в  направлении  оси  Z
не  вызывает  пьезоэлектрического  эффекта.
 Пьезоэлектрический  эффект  обратим.  Обрат¬
ный  пьезоэлектрический  эффект  был  на  основе

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 65
 термодинамических  соображений  предсказан
Лимппманом  [1211]  в  1881  г.  Несколько  позднее
братья  Кюри  [472]  открыли  его  в  кварце.
Обратный  пьезоэлектрический  эффект  проявляет¬
ся  следующим  образом:  внесение  пьезоэлектри¬
ческого  кристалла  в  электрическое  поле,  силовые
линии  которого  совпадают  с  направлением
пьезоэлектрической  оси  кристалла,  вызывает
сжатие  или  растяжение  этого  последнего.  Так,
например,  кристалл  растягивается  в  том  случае,
когда  на  нормальных  к  его  электрической  оси
поверхностях  появляются  заряды,  совпадающие
по  знакам  с  теми,  которые  возникают  на  тех  же
поверхностях  при  прямом  пьезоэлектрическом
эффекте  под  действием  сжатия,  направленного
вдоль  той  же  электрической  оси.  Здесь  разли¬
чают  два  частных  эффекта,  которые  в  примене¬
нии  к  пластинке,  изображенной  на  фиг.  66,  можно
описать  следующим  образом:
 1. 	Положительный  заряд  на  псверхности  Ы
и  отрицательный  на  противопсложной  ей  по¬
верхности  вызывают  растяжение  кристалла  в
направлении  оси  X  (обратный  продольный  пьезо¬
электрический  эффект).
 2. 	Положительный  заряд  на  поверхности  Ы
и  отрицательный  на  противоположной  ей  по¬
верхности  вызывают  сжатие  стержня  в  направ¬
лении  оси  У  (обратный  поперечный  пьезо¬
электрический  эффект).
 При  перемене  знаков  заряда  на  обратные
направления  деформаций  меняются,  естественно,
на  обратные.
 Нетрудно  видеть  аналогию,  существующую
между  пьезоэлектрическими  явлениями  и  магни-
тострикцией.  Обратный  пьезоэлектрический  эф¬
фект  соответствует  прямому  магнитострикцион-
ному,  а  прямой  пьезоэлектрический—обратному
магнитострикционному.  Однако  зависимости,
связывающие  поле  с  деформациями  и  наоборот,
при  пьезоэлектрических  явлениях  значительно
проще,  чем  подчас  очень  сложные  зависимости,
связывающие  те  же  величины  при  явлениях
магнитострикции.
 Обратный  пьезоэлектрический  эффект  также
можно  объяснить  при  помощи  схем,  изображен¬
ных  на  фиг.  64.  Если,  например,  нанести  на
перпендикулярные  к  оси  Хг  поверхности  А  и  В
заряды  указанных  на  фиг.  64  знаков,  то  атом
кремния  1  и  атом  кислорода  4  притягиваются
к  поверхностям,  а  атомы  кислорода  2  и  6  и
атомы  кремния  3  и  5,  напротив,  отталкиваются,
так  что  кристалл  в  целом  растягивается  в  направ¬
лении  оси  Хг  и  сжимается  в  перпендикулярном
к  ней  направлении.
 Как  впервые  показал  Фохт  [2104],  прямой
 ^  Л.  Бергман
 и  обратный  пьезоэлектрические  эффекты  под¬
даются  расчету,  если  наряду  с  упругими  пара¬
метрами  кристалла  ввести  в  рассмотрение  еще
некоторые  его  пьезоэлектрические  параметры.
В  основу  дальнейших  выводов  мы  положим
кристалл,  имеющий  форму  параллелепипеда,
ребра  которого  параллельны  прямоугольным
осям  координат  X,  У,  Z,  причем  в  соответствии
с  фиг.  65  будем  считать,  что  ось  X  совпадает  с
полярной,  а  ось  Z—с  оптической  осями  кварца.
Введем  следующие  обозначения:
 Ех,  Еу,  Ег  —  составляющие  вектора  напряжен¬
ности  электрического  поля,
 Рх,  Ру,  Рг  —  составляющие  вектора  электриче¬
ской  поляризации,
 Хх,  Yy,  Zz,  Yz,  Zx,  Xy  —  составляющие  тензора
 упругого  напряжения,
Хх>  Уу>  Zz>  Угу  гх'  ху~  составляющие  тензора
 упругой  деформации,
 chh-  модули  упругости, 	)
 shk  —  постоянные  гибкости, 	|
 eik  —  пьезоэлектрические 	\ 	и  ___  и  i
 константы, 	[ 	•  ~  ^  "~~9  ’  о'  “ 	’
 dik  —  пьезоэлектрические  I 	’ 	» 	•
 модули 	J
 Существуют  два  тензорных  равенства,  а  имен¬
но:
 Тензор  деформации  =  d-тензор  х  вектор
напряженности  электрического  поля,
 Тензор  напряжения  =  с-тензор  х  тензор
деформации,
 которые  в  координатной 	форме  можно  запи¬
 сать  следующим  образом:
 (75)
 (76)
 Кроме  того,  пьезоэлектрические  модули  aih9
пьезоэлектрические  константы  eik,  модули  упру¬
гости  chh  и  постоянные  гибкости  shk  связаны

66
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 (75в)
 где  U—разность  потенциалов,  приложенная  к
противоположным  граням  Ы.  Нетрудно  ви¬
деть,  что  механическая  деформация  кристалла
за  счет  продольного  эффекта  не  зависит  от  раз¬
меров  кристалла,  а  только  от  приложенного
напряжения;  механическое  же  удлинение  или
укорочение  вдоль  оси  У,  обусловленное  попе¬
речным  эффектом,  тем  больше,  чем  больше
отношение  длины  бруска  в  направлении  оси  У
к  его  толщине  в  направлении  оси  X.  В  каче¬
стве  численного  примера  укажем,  что  напря¬
жению  3000  в,  приложенному  в  направлении
оси  X,  соответствует  независимо  от  размеров
кристалла,  растяжение  или  сжатие  ох=:
=6,9-10“7  см.  Поперечный  же  эффект  6у  при
том  же  напряжении  и  при  размерах  бруска
1=5  см  и  d=0,5  см  в  10  раз  больше.  Вслед¬
 ствие  малости  деформаций  обратный  пьезоэлект¬
рический  эффект  может  быть  обнаружен  лишь
при  помощи  очень  чувствительных  приборов
(рычажная  передача,  зеркальный  отсчет).
 Модули  упругости  chh  и  постоянные  гиб¬
кости  shk  кварца  с  учетом  соотношений  chk=ckh
и  shk=skh  удовлетворяют  следующим  схемам:
 причем,  согласно  Мэзону  [2255],  их  численные
значения  (при  адиабатических  условиях)  равны:
 Модуль  Юнга  Е,  соответствующий  растяжению
или  сжатию  кристалла  в  произвольном  напра1
влении,  находится  по  заданным  значениям  shk
из  уравнения
 где  а,  р,  у—направляющие  косинусы  по  отно¬
шению  к  осям  X,  У  и  Z.  Таким  образом,  в  на¬
правлении  оптической  оси
 а  в  направлении  оси  X
 между  собой  соотношениями
 Для  интересующего  нас  сейчас  кристалла
кварца
 так  что  система  уравнений  (75а)  принимает  вид
 Согласно  Кэди  [402],  пьезоэлектрические
модули  кварца  равны
 Первые  два  уравнения  системы  (756)  опре¬
деляют  соответственно  упомянутые  выше  об¬
ратные  продольный  и  поперечный  пьезоэлект¬
рические  эффекты,  ибо,  как  это  непосред¬
ственно  следует  из  вида  уравнений,  напра¬
вленное  вдоль  оси  X  электрическое  поле  Ех
вызывает  деформацию  кристалла  в  направле¬
нии  осей  X  и  У.  Абсолютные  изменения  длины
кварца  в  направлениях  осей  X  и  У  мы  полу¬
чим,  умножая  величины  хх  и  уу  на  соответ¬
ствующие  размеры  кварца  d  и  /:

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 67
 (79)
 В  общем  виде  эту  зависимость  между  со¬
ставляющими  упругого  напряжения  и  напря¬
женности  электрического  поля  можно,  исходя
из  уравнений  (75)  и  (76),  записать  в  виде  тен¬
зорного  равенства
 Тензор  упругого  напряжения  =  ^-тензор  х
X  с-тензор  х  вектор  напряженности  электрического
поля.
 Введем  новый  тензор,  определяемый  как  про¬
изведение  d-тензора  на  с-тензор:
 d-тензор  х  с-тензор  =  е-тензор. 	(80)
 Тогда
 Тензор  упругого  напряжения  =  е-тензор  X  вектор
 напряженности  электрического  поля, 	(81)
 или,  в  координатной  форме,
 где  eik  —введенные  выше  пьезоэлектрические
константы.
 Для  кварца
 (81а)
 R
 так  что  уравнения  (81а)  для  кварца  прини¬
мают  вид
 (816)
 По  данным  Кэди  [402],  численные  значения
пьезоэлектрических  констант  кварца  равны
 е1Х  —  5,2  •  104  ,см~1/2  •  г1/2  •  сек*1,
^14=1,2-104  см~1/2-г1/2-сек~1.
 Таким  образом,  электрическому  полю,  имею¬
щему  напряженность  3000  в!см,  т.  е.  10  еди¬
ниц  CGSE,  и  направленному  вдоль  оси  X,  со¬
ответствует  механическое  давление  Хх=5,2-105
дин!см2,  =  0,53  атм.
 Если  уравнения  (75а)  и  (756)  описывают
зависимость  между  приложенным  к  кристаллу
электрическим  полем  и  обусловленными  им
деформациями,  то  смысл  уравнений  (81а)  и  (816)
в  том,  что  они  связывают  приложенное  электри¬
ческое  поле  с  вызванными  им  упругими  напря¬
жениями.  Эти  напряжения  обусловлены  силами,
которые  возникают  под  действием  электрических
зарядов  кристаллической  решетки  и  благодаря
особой  пространственной  структуре  кристалла
не  компенсируются,  а,  наоборот,  создают  упру¬
гие  напряжения  также  и  в  направлении  перпен¬
дикулярных  к  оси  X  осей  У  и  Z.  Деформации,
вызываемые  этими  напряжениями,  зависят  от
.приложенных  к  кварцу  внешних  сил,  т.  е.  при
наличии  связи  его  с  другой  средой—от  ее  упру¬
гих  свойств.
 По  аналогии  с  приведенными  выше  расчета¬
ми,  относящимися  к  обратному  пьезоэлектриче¬
скому  эффекту,  можно  рассчитать  и  прямой  пьезо¬
электрический  эффект.  В  этом  случае  нужно
воспользоваться  равенством
 Вектор  поляризации  =  е-тензор  х  тензор
 деформацйи, 	(82)
 которое  в  координатной  форме  при  подста¬
новке  относящихся  к  кварцу  значений  пьезо¬
электрических  констант  е  принимает  вид
 'а)
 Как  известно  из  теории  упругости,
 Тензор  деформации  =  s-тензор  х  тензор
напряжения  =  тензор  напряжения:  с-тензор.
 Переходя,  согласно  последнему  равенству,
в  выражении  (82)  от  тензора  деформации  к  тен¬
зору  напряжения  и  используя  выражение  (80),.
получаем
 Вектор  поляризации  =  d-тензор  х
X  тензор  напряжения,
 (83)
 5*
 С  учетом  приведенных  выше  значений  модулей
упругости  выражения  (76а)  для  интересующих
нас  в  первую  очередь  составляющих  в  направ¬
лениях  осей  X  и  У  принимают  вид
 Подставляя  сюда  значения,  определяемые  выра¬
жениями  (756),  получаем

68
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 или  в  координатной  форме,  применительно
к  кварцу
 (83а)
 По  аналогии  с  изображенной  в  §  4,  п.  1
настоящей  главы  схемой  магнитострикционного
эффекта  можно  изобразить  следующую  схему
пьезоэлектрического  эффекта,  полностью  опи¬
сывающую  упругие,  электрические  и  пьезо¬
электрические  процессы  в  кристалле:
 Верхняя  строка  описывает  здесь  упругие  про¬
цессы  в  кристалле,  т.  е.  соответствует  уравне¬
нию  (76),  а  нижняя  строка  описывает  чисто
электрические  процессы.  Вертикальные  столбцы,
а  также  диагонали  описывают  пьезоэлектриче¬
ские  процессы,  причем  левый  столбец  соответ¬
ствует  уравнению  (75),  правый—уравнению  (83),
а  диагонали—уравнениям  (81)  и  (82).
 Обозначим  поверхности,  перпендикулярные
к  осям  X  и  У,  соответственно  через  Fx  и  Fy
для  свободных  электрических  зарядов  Qx  и  Qy,
возникающих  за  счет  прямого  пьезоэлектриче¬
ского  эффекта  на  этих  поверхностях  при  ме¬
ханической  деформации  кристалла,  получим  вы¬
ражения
 (84)
 Если  к  кварцу  приложено  напряжение  Хх
или  Yy,  ориентированное  вдоль  одной  из  осей
X  или  У.  то
 (85а)
(856)
 где  Gx  и  Gy—силы,  a  d  и  /—размеры  кварца
соответственно  вдоль  осей  X  и  У.
 Выражение  (85а)  характеризует  продольный,
а  выражение  (856)—поперечный  прямые  пьезо¬
электрические  эффекты.  Если  в  первом  случае
возникающие  на  поверхностях  кристалла  сво¬
бодные  заряды  не  зависят  от  его  размеров,
то  при  поперечном  пьезоэлектрическом  эффекте
это  не  так.  Чтобы  дать  представление  о  чи¬
 сленной  величине  прямого  пьезоэлектрического
эффекта,  укажем,  что  ггри  силе,  равной  1  кг,
за  счет  продольного  эффекта  появляется  сво¬
бодный  заряд,  составляющий  0,069  единиц  CGSE.
Следовательно,  если  электроды,  нанесенные  на
поверхности  Ы  кристалла,  присоединить  к  эле¬
ктрометру  (например,  однонитевому),  емкость  С
которого,  включая  емкости  электродов,  состав¬
ляет  около  5  см,  то  электрометр  покажет  на¬
пряжение  U=QX/C=  1,38-  Ю'а  единиц  CGSE
или  300-1,38*  10_2=4,14  в.  Если  же  к  кристал¬
лу,  имеющему  1=5,  d=y2  и  b  =  1  см,  прило¬
жить  силу  1  кг,  направленную  вдоль  оси  У,
т.  е.  вдоль  кристалла,  то,  согласно  выражению
(856),  свободный  заряд  на  электродах  окажется
в  10  раз  большим,  чем  в  случае  продольного
пьезоэлектрического  эффекта.
 Изложенные  выше  выводы  и  уравнения
справедливы  лишь  в  первом  приближении.
Как  показал  в  своих  исследованиях  Ни  Ци-жэ
[2073],  механические  деформации,  возникающие
в  кристалле  под  действием  приложенного  к  нему
напряжения,  вызывают  за  счет  прямого  пьезо¬
электрического  эффекта  появление  на  поверх¬
ностях  кристалла  противонапряжения,  умень¬
шающего  действие  приложенного  напряжения.
Поэтому  механическая  деформация  кристалла,
обусловленная  подачей  на  него  электрического
напряжения,  возрастает  с  напряжением  не  по
линейному  закону,  а  стремится  к  некоторому
пределу,  которого  и  достигает  при  напряже¬
нии  160  кв.  Приведенные  выше  формулы  с  до¬
статочной  степенью  точности  применимы  при
напряжениях  до  2,5  кв;  при  напряжении  по¬
рядка  25  кв  истинная  деформация  оказывается
приблизительно  на  30%  меньше  рассчитанной
по  этим  формулам.
 Выражение  (85а)  можно  несколько  преобра¬
зовать;  заметим,  прежде  всего,  что  Qx/FxXx=dn,
и  перепишем  это  выражение  в  виде
 где  е—диэлектрическая  постоянная  кристалла,
a  d—его  толщина  в  направлении  оси  X.  Здесь
Fxe/4tizd—не  что  иное,  как  статическая  емкость
кристалла.  Следовательно,
 Величину  g  называют  пьезоэлектрической  кон¬
стантой  давления;  она  определяет  электриче¬
ское  напряжение  холостого  хода,  возникающее
на  кристалле  при  сжатии  (или  растяжении)

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 69
 его  заданным  давлением.  Для  кварца  (s=4,5)
 Умножая  обе  части  выражения  (86)  на  соот¬
ветствующий  модуль  упругости  сп  и  учитывая
(76а),  получаем
 величину  h  называют  пьезоэлектрической  кон¬
стантой  деформации;  она  определяет  электри¬
ческое  напряжение  холостого  хода,  возника¬
ющее  при  заданной  механической  деформации
кристалла.  Для  кварца
 hn=  19-10-8•  86•  1010=  1,63*  105  см~1/2-г1/2*сек~1.
 До  сих  пор  мы  выражали  все  пьезоэлектри¬
ческие  и  упругие  величины  в  системе  CGS,  т.  е.
электрические  величины—в  единицах  CGSE,  а
механические—в  дин/см2  или  см%!дин.
 Пересчет  всех  приведенных  выше  величин
в  практическую  систему  единиц  осуществляется
по  следующим  формулам:
 При  температурах  до  200°  С  пьезоэлектриче¬
ский  эффект  в  кварце  практически  не  зависит
от  температуры.  При  более  высоких  температу¬
рах  пьезоэлектрический  эффект  медленно  убы¬
вает,  и  при  576°  С  нормальный  а-кварц  переходит
в  так  называемый  Р-кварц—кристалл  гексаго¬
нальной  структуры,  в  котором  пьезоэлектри¬
ческий  эффект  отсутствует.  При  понижении
температуры  кварц  восстанав¬
ливает  свою  первоначальную
структуру,  причем  здесь  наблю-
дается^  своего  рода  гистерезис:
кристалл  восстанавливает  свои
первоначальные  свойства  при
температуре,  несколько  более
низкой,  чем  исходная  [110,  123,
 641,  1176].
 Согласно  исследованиям  Ка-
мерлинг-Оннеса  и  Бекмана,  дове¬
денным  до  температуры  —253°  С,
при  температурах  ниже  0°С  пье¬
зоэлектрический  эффект  в  квар¬
це  меняется  очень  мало.  Об  этом
же  говорят  новые  работы  Бэр-
тона,  Питта  и  Мак-Кинли  [391]
и  Добберштайна  [515].  Так,
например,  при  температуре  жидкого  воздуха
(—190°С)  величина  пьезоэлектрического  модуля
только  на  1,3%  меньше,  чем  при  комнатной
температуре,  и  лишь  при  понижении  температуры
до  4,2°  К  она  падает  на  12,4%.  Переход  кварца
при  очень  низких  температурах  в  не  обладающую
пьезоэлектрическим  эффектом  ^-модификацию,
о  котором  сообщали  некоторые  авторы  [641,
1470,  1606],  не  подтвердился  [167].
 Кроме  кварца,  в  пьезоэлектрических  излу¬
чателях  применяется  также  турмалин  (фиг.  67),
принадлежащий,  как  и  кварц,  к  тригональной
системе  кристаллов.  По  своей  структуре  турма¬
лин  несколько  проще,  чем  кварц;  он  имеет  лишь
одну,  обладающую  пьезоэлектрическим  эффек¬
том,  полярную  ось,  совпадающую  с  оптической
осью  Z.  Поэтому  турмалиновые  пластинки  вы¬
резают  так,  чтобы  их  поверхности  были  перпен¬
дикулярны  к  оптической  оси.
 В  этом  случае  постоянные  имеют  следую¬
щие  значения:
 Фиг.  67.  Кри¬
сталл  турмали¬
на.

Глава  II.  Излучение  ультразвука
 Для  изготовления  излучателей  применялась,
наконец,  цинковая  обманка  ZnS  (плотность
4,1  г/см3),  относящаяся  к  кристаллам  кубиче¬
ской  (регулярной)  системы  [265].  Она  обладает
лишь  одним  пьезоэлектрическим  модулем
 и  соответствующей  ему  пьезоэлектрической  кон¬
стантой
 Упругие  постоянные  цинковой  обманки  со¬
ставляют:
 cL1  =  9,42-1011  дин/см2  su=  1,94-10~12  см2/дин
с2  з  =  5,68-1011 	» 	523=  -7,3-10"12  »
 4,36.10й 	» 	s44  =  22,9-10”12 	»
 Цинковая  обманка  имеет  вполне  достаточную
прочность,  но,  к  сожалению,  большие  и,  что
особенно  важно,  чистые  кристаллы  ее  встре¬
чаются  очень  редко  (см.  также  [4987]).
 Наряду  с  перечисленными  природными  кри¬
сталлами  в  технике  ультразвука  применяется
также  серия  синтетических  кристаллов.  Это
прежде  всего  кристаллы,  которые  в  силу  далеко
идущей  аналогии  между  их  электрическими
свойствами  и  магнитными  свойствами  ферромаг¬
нитных  материалов  объединяются  под  общим
названием  ферроэлектриков  (сегнетоэлектри-
ков).  Отличительной  особенностью  всех  таких
кристаллов  является  исключительно  сильная
зависимость  их  диэлектрических  постоянных
от  температуры  и  существование  некоторой
характерной  температуры,  так  называемой  точ¬
ки  Кюри,  при  которой  диэлектрическая  постоян¬
ная  принимает  чрезвычайно  большие  значения.
При  температурах,  превышающих  точку  Кюри,
кристалл  обладает  обычными  физическими  свой¬
ствами,  однако  в  самой  точке  Кюри  он  ведет
себя  неустойчиво:  так,  например,  здесь  нару¬
шается  линейная  зависимость  между  напря¬
женностью  электрического  поля  и  поляриза¬
цией.  Одновременно  возникает  диэлектриче¬
ский  гистерезис  и  как  следствие—большие  ди¬
электрические  потери.  Наряду  с  аномалией  ди¬
электрической  постоянной  в  точке  Кюри  резко
возрастают  также  и  пьезоэлектрические  и  упру¬
гие  константы  сегнетоэлектрических  кристаллов.
 Причина  указанных  явлений  состоит  в  том,  что
решетки  таких  кристаллов  представляют  собой
совокупности  диполей;  с  уменьшением  тепловой
энергии  эти  диполи  оказываются  неспособными
принимать  все  статистически  возможные  поло¬
жения,  распределенные  в  пространстве  равно¬
мерно.  Поэтому  при  температуре  ниже  точки
Кюри  сегнетоэлектрический  кристалл  состоит
из  спонтанно  поляризованных  областей,  являю¬
щихся  электрическими  аналогами  доменов  в
ферромагнетиках.  Нетрудно  понять,  что  пье¬
зоэлектрический  эффект  в  таких  кристаллах
 К
 L
 Фиг.  68.  Кристалл  сегнетовой  соли.
 обусловлен  преимущественной  поляризацией,
возникающей  как  бы  ферроэлектрически.  Даль¬
нейшие  подробности  можно  найти  в  литературе
[402,  2255,  2920,  4153,  4154].
 Наиболее  известным  представителем  кри¬
сталлов  этого  типа  является  сегнетова  соль  (двой¬
ная  кислая  калиево-натриевая  соль  винно¬
каменной  кислоты,  NaKC4H406+4H20),  иногда
для  краткости  обозначаемая  KJNT.  Этот  отно¬
сящийся  к  ромбической  системе  кристалл  изо¬
бражен  на  фиг.  68,  где  показан  вид  на  него
сверху  (а)  и  спереди  (б),  а  также  форма  кри¬
сталла,  получаемая  обычно  при  искусственном
выращивании  (б)1).
 Пьезоэлектрический  эффект  в  сегнетовой  со¬
ли  описывается  следующими  уравнениями:
 У  г  =- 	= 	Xy~d3QEzj
 У  =е  Е  7  —  р  F  X  —  р  F  * 	'
 Jz 	х 	^25 	'-‘у’ 	у  ^36  uz'
 Из  этих  уравнений  вытекает,  что  под  дей¬
ствием  электрического  поля,  приложенного
вдоль  осей  кристалла,  в  нем  возникают  только
силы  сдвига.
 х)  Значительную  роль  в  подробном  изучении  свойств
сегнетовой  соли,  а  также  в  создании  стройной  теории  5
сегнетоэлектричества  сыграли  исследования  советских
авторов:  Курчатова  и  его  школы,  Шульвас-Сорокиной
и  др.  Подробнее  см.  монографии  Курчатова  [5166J  и
Лепешинской  [5168].—Прим.  ред.

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 71
 приобрели  некоторые  другие  сегнетоэлектриче-
ские  материалы.  Таковы,  например,  принадле¬
жащие  к  тетрагональной  системе  дигидрофос¬
фат  калия  (КН2Р04)  и  дигидрофосфат  аммония
(NH4H2P04),  а  также  при¬
надлежащие  к  моноклин¬
ной  системе  этиленди-
аминтартрат  (C6H14N206)
и  тартрат  калия
 (вда+^о).
 В  современной  литерату¬
ре  эти  кристаллы  крат¬
ко  обозначаются  KDP,
 ADP,  EDT  и  DKT.  Пер- 	х'
 вые  три  из  этих  кристал¬
лов  обладают  по  сравне¬
нию  с  сегнетовой  солью
более  высокой  прочностью
 и, 	кроме  того,  не  содер- 	ф 	и  £'Dp9'HK&^CpaJIJIbI
 жат  кристаллизационной 	^ 	и 	j\ 	.
 воды1).
 На  фиг.  69  изображена  форма  кристаллов
ADP  и  KDP.  Применительно  к  изображенным  на
фигуре  осям  пьезоэлектрические  соотношения
в  этих  кристаллах  имеют  вид
 Нетрудно  видеть,  что,  как  и  в  сегнетовой
соли,  под  действием  электрического  поля  здесь
возникают  только  силы  сдвига.  Представляю¬
щие  интерес  константы  этих  кристаллов  при¬
ведены  в  табл.  6  и  7.
 Фиг.  70.  Кристаллы  EDT  (а)  и  DKT  (б).
 константам  она  применяется  с  большим  успехом
{см.  гл.  III,  §  3)  х).
 Сравнительно  недавно  определенное  значе¬
ние  в  качестве  пьезоэлектрических  кристаллов
 Форма  кристаллов  EDT  и  DKT  изображена
на  фиг.  70.  Принадлежа  к  моноклинной  систе¬
ме,  эти  кристаллы  обладают  двумя  взаимно
перпендикулярными  осями  Ь  и  с  и  третьей
осью  а,  которая  с  осью  Ь  образует  прямой
 *)  Соображения  о  применении  сегнетовой  соли  со¬
держатся  в  работах  Харкевича  [5222]  и  Гутина
15183].—Прим.  ред.
 *)  О  новых  пьезоэлектрических  кристаллах  см.
также  работу  Ананьева  [5174].—Прим.  ред.
 Согласно  Мэзону  [2255,  3497],  пьезоэлек¬
трические,  электрические  и  механические  по¬
стоянные  сегнетовой  соли  равны:
 Пьезоэлектрический  модуль  для  сегнетовой
соли  приблизительно  в  150  раз  больше,  чем
для  кварца  или  турмалина.  Однако  для  изго¬
товления  излучателей  ультразвука  сегнетова
соль  мало  пригодна  вследствие  ее  низкой  ме¬
ханической  прочности;  в  приемниках  же  ультра¬
звука  благодаря  высоким  пьезоэлектрическим

72
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 Таблица  6
 ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ  И  ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ  КОНСТАНТЫ  И  ПЛОТНОСТЬ
СИНТЕТИЧЕСКИХ  КРИСТАЛЛОВ  ПРИ  2  0°  С  (СОГЛАСНО  МЭЗОНУ  [1310,
2  2  55]  И  БЕХМАНУ  (ДЛЯ  EDT)  [24  31])
 Тип  кристалла
 Таблица  7
 ПОСТОЯННЫЕ  ГИБКОСТИ  СИНТЕТИЧЕСКИХ
КРИСТАЛЛОВ  В  10-12  см%/дин  (СОГЛАСНО
МЭЗОНУ  [1  310,  2255]  И  БЕХМАНУ  (ДЛЯ  ADP
И  EDT)  [2431,  2432])
 Тип  кристалла
 угол,  а  с  осью  с—тупой.  Применительно  к  пря¬
моугольной  системе  координат  XYZ,  в  которой
ось  Y  совпадает  с  осью  b,  а  ось  Z—с  осью  с,
уравнения  для  кристаллов  EDT  и  DKT  имеют
вид
 (90)
 Эти  уравнения  свидетельствуют  о  том,  что  под
действием  электрического  поля  в  кристалле  воз¬
никают  силы  сдвига  и  растягивающие  силы.
 Наконец,  в  технике  ультразвука  применяется
сульфат  лития  (Lib04'H20).  Кристаллы  суль¬
фата  лития,  для  которых  Шпитцер  [4154]  пред¬
лагает  краткое  обозначение  LSH,  также  при¬
надлежат  к  кристаллам  моноклинной  системы;
однако  они  не  являются  сегнетоэлектриками.
Пьезоэлектрические  и  упругие  константы  кри¬
сталлов  сульфата  лития,  пьезоэлектрический
эффект  в  которых  описывается  уравнениями
 (90),  также  приведены  в  табл.  6  и  7.
 Во  всех  приведенных  выше  пьезоэлектриче¬
ских  материалах  речь  шла  о  природных  или
 синтетических  единичных  кристаллах,  из  кото¬
рых  для  применения  в  технике  ультразвука  вы¬
резаются  соответствующим  образом  ориентиро¬
ванные  пластинки  или  стержни1).
 В  последнее  время  значительное  распростра¬
нение  при  изготовлении  ультразвуковых  излу¬
чателей  и  приемников  получил  еще  один  мате¬
риал—титанат  бария  (ВаТЮ3).  Этот  материал
относится  к  категории  сегнетоэлектриков;  точка
Кюри  для  него  лежит  около  120°  С.  При  более
высоких  температурах  титанат  бария  кристал¬
лизуется  в  форме  куба  и  кристаллы  его  имеют
структуру,  изображенную  на  фиг.  71.  В  вер¬
шинах  куба  располагаются  атомы  бария,  в  цент¬
рах  граней  куба—по  одному  атому  кислорода,
а  в  центре  элементарной  ячейки  помещается
атом  титана,  слегка  смещенный  в  сторону  одного
из  шести  атомов  кислорода.  Благодаря  такой
асимметрии  возможны  6  положений  равновесия;
при  температурах  выше  точки  Кюри,  атомы  тита¬
на  равномерно  занимают  все  эти  6  положений.
При  температуре  ниже  120°  С  термическая  энер¬
гия  атомов  титана  оказывается  недостаточной
для  преодоления  имеющегося  в  центре  элемен¬
 х)  Следует  указать  также  на  целую  группу  искус¬
ственных  пьезоэлектриков,  так  называемых  пьезоэлек¬
трических  текстур,  открытых  Шубниковым  [5173].—
Прим.  ред.

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 73
 тарной  ячейки  потенциального  барьера.  Поэтому
6  возможных  положений  равновесия  уже  не  зани¬
маются  равномерно  и  в  кристалле  возникает
господствующее  направление  смещения  атомов
титана.  Таким  образом,  создается  дипольный  мо¬
мент,  и  развивающиеся  благодаря  этому  внут¬
ренние  поля  приводят  к  спонтанной  деформации
кристалла,  в  результате  которой  кристалл  рас¬
тягивается  в  направлении  той  оси,  по  которой
атомы  титана  приближаются  к  атомам  кислорода.
 Фиг.  71.  Структура  кристалла
титаната  бария.
 Структура  кристалла  переходит  в  тетрагональ¬
ную  и  сегнетоэлектрическую  [2255,  2319,  3134,
3135,  4135],  и  в  кристалле,  наподобие  сегне-
товой  соли,  при  температуре  ниже  точки  Кюри
проявляются  пьезоэлектрические  свойства.
 Кристаллы  титаната  бария  больших  размеров
до  сих  пор  получить  не  удалось  [2482].  Вместе
с  тем  оказывается  возможным  изготовление  кера¬
мики  из  титаната  бария,  т.  е.  поликристалли-
ческих  кусков  произвольной  формы.  С  этой
целью  очень  тонко  измельченный  материал  за¬
мешивается  в  жидкости,  образуя  суспензию,
которая  разбрызгивается  на  металлическую  под¬
ложку,  высушивается  и  снимается  в  форме  пла¬
стинок.  Отштампованные  из  таких  пластинок
заготовки  обжигаются  при  температуре  1310—
1370°  С,  причем  в  процессе  обжига  температура
должна  поддерживаться  постоянной  с  точностью
до  2°.  В  полученных  таким  образом  заготовках
элементарные  области,  определяющие  сегнето-
электрические  свойства  материала,  распределе¬
ны  совершенно  хаотически,  и  заготовки  эти,  хотя
и  обладающие  исключительно  высокой  и  не  за¬
висящей  от  направления  диэлектрической  по¬
стоянной  (порядка  1500),  пьезоэлектрическими
свойствами  не  обладают.  Если,  однако,  подверг¬
нуть  такую  керамику  воздействию  электри¬
ческого  поля*  то  элементарные  области,  направ¬
ление  которых  совпадает  с  направлением  поля,
растут  за  счет  областей,  направления  которых
оказываются  неудачными,  подобно  тому,  как
это  происходит  в  ферромагнетиках.  Так,  напри¬
 мер,  Даниельсон  [2663]  при  помощи  рентгено¬
структурного  анализа  смог  показать,  что  при  тем¬
пературе  85°  С  под  действием  электрического
поля  напряженностью  24  кв/см  приблизительно
80%  материала  ориентируется  так,  что  оси  с
микрокристаллов  образуют  с  направлением  поля
угол  менее  45°.
 Такая  ориентация  сохраняется  и  после  пре¬
кращения  действия  электрического  поля,  и  мы
получаем  материал,  физические  свойства  кото¬
рого,  хотя  он  и  не  является  единым  кристаллом,,
в  сильной  мере  зависят  от  направления.  К  сожа¬
лению,  величина  поляризующего  напряжения
ограничена  прочностью  керамики  на  пробой,  со¬
ставляющей  около  40  кв/см.  При  нагреве  до
120°  С  электрическая  поляризация  исчезает;
однако  ее  можно  восстановить,  вновь  приложив
к  керамике  поляризующее  напряжение.
 Электрические  и  механические  константы
поляризованной  керамики  титаната  бария  имеют
следующие  значения1):
 dl5  =  750-10“8  см1/2-г~1^’Сек  =  250*  10“12  м/вг
d31=  -235*  10"8 	» 	= 	—  78-10“12  »
 d33  =  570-10~8 	» 	= 	190*  10“12 	»
 ^15  =  71  •  105  см~1/2-г1/2-сек~1  =  23  кулон/ж2,
е31  =  е33  =  10*  105 	» 	=3,3 	»
 g16=5,7-10~8  см1/2  •  2-1/2  •  сек  =  0,017  в-м\ньютон  г
g31=  -1,7*  10"8 	» 	=  —  0,0052 	»
 £33  —3,78-10”8 	» 	=0,0126 	»
 /г15  =  54-103  см-1^2>г1^-сек~1=  1,62-109  в/м,
h31=  16-Ю3 	» 	=  0,48-109  »
 /гзз^Зб.Ю3 	» 	=■  10,5*  109  »
 Е  —  (95-ч-  110).  1010  дин/см2  =
 =  (0,97  •—  1,12).  104  кг/мм2г
р  =  (5,5-^-5,7)  г/см3,
 е  (в  направлении,  перпендикулярном  к  на¬
правлению  постоянной  поляризации)  =  1000,
ё  (в  направлении  постоянной  поляризации)=
 =  1700.
 Приведенные  значения  нужно  рассматривать  как
грубо  приближенные,  ибо  константы  титаната
бария  сильно  зависят  от  способа  изготовления
и  обработки  материала;  так,  например,  Шмидт
[3989],  производя  электрические  измерения  раз¬
личных  вибраторов  из  титаната  бария,  получил
 х)  Эти  данные  взяты  из  технического  бюллетеня
Е-102  фирмы  «Браш  Электронике  Компани»  (Клив¬
ленд,  Огайо,  США);  при  вычислении  констант  е  по  мо¬
дулям  d,  согласно  формуле  (77),  упругие  свойства  тита¬
ната  бария  полагаются  изотропными,  т.  е.  принято
ез1==езз-

74
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 следующие  средние  значения  некоторых  констант:
 Если  представить  себе  кубик  керамики  из  тита-
ната  бария  и  обозначить  перпендикулярные
к  его  граням  оси  х,  у  иг,  то  при  электрической
поляризации  вдоль  оси  z  будут  иметь  место  сле¬
дующие  пьезоэлектрические  соотношения:
 Следовательно,  наряду  с  растягивающими  уси¬
лиями  здесь  могут  возникать  и  силы  сдвига.
 Важно  отметить,  что  всякого  рода  примеси
понижают  температуру  Кюри  и  только  добав¬
ление  от  4  до  8%  РоТЮ3  несколько  повышает
температуру  Кюри  и  увеличивает  коэрцитивную
силу  12255,  2528,  3135,  3505,  3760].  Одно  из
главных  преимуществ  керамики  из  титаната
бария  состоит  в  том,  что  такую  керамику  можно
изготовлять  любой  формы  и  размера  и  поляризо¬
вать  в  любом  требуемом  направлении.  Дальней¬
шие  подробности  о  титанате  бария  можно  найти
в  литературе  12319,  2372,  2420,  2532,  3510,
398911).
 Для  полноты  изложения  следует  остановиться
на  предложении  Шиловского  12631,  2632],  ко¬
торый  в  многочисленных  патентах  описывает
способ  ориентации  при  помощи  электрического
поля  измельченных  в  порошок  пьезоэлектриче¬
ских  кристаллов,  взвешенных  в  жидкой  среде.
Превращая  затем  жидкую  среду  в  твердую  путем
.затвердевания  расплава  или  путем  полимериза¬
ции,  можно  получить  твердое  тело  с  пьезоэлект¬
рическими  свойствами.  Данные  о  практических
результатах,  которые  дает  такой  способ,  в  на¬
стоящее  время  отсутствуют.
 В  заключение  на  фиг.  72  еще  раз  приведены
важнейшие  пьезоэлектрические  и  механические
параметры  некоторых  синтетических  пьезоэлек¬
трических  материалов  по  отношению  к  соответ¬
ствующим  параметрам  кварца  при  комнатной
температуре2).  Как  видно  из  фиг.  72,  наиболь¬
шим  пьезоэлектрическим  модулем  обладает  сег-
нетова  соль;  далее  следуют  титанат  бария,  ди¬
гидрофосфат  аммония,  дигидрофосфат  калия,
 г)  I  лавнейшие  из  многочисленных  работ,  посвя¬
щенных  за  последние  годы  титанату  бария,  изложены
также  в  обзоре  Ржанова  [5198].—Прим.  ред.
 2)  Данные,  приведенные  на  фиг.  72,  были  проверены
м  дополнеяьь—Прим.  ред.
 сульфат  лития  и  кварц.  Сульфат  лития  обладает
наибольшей  пьезоэлектрической  константой  де¬
формации  h  и  очень  малой  диэлектрической
постоянной.  Поэтому  он  особенно  пригоден  для
гидростатических  приемников  давления.
 Дальнейшие  подробности  о  пьезоэлектричест¬
ве  читатель  может  найти  в  монографиях  Кэди
 Фиг.  72.  Пьезоэлектрические,  диэлектрические  и  ме¬
ханические  постоянные  некоторых  синтетических  пьезо¬
электрических  кристаллов:  пьезомодуль  d,  диэлектри¬
ческая  постоянная  е,  пьезоэлектрическая  константа
давления  g,  модуль  упругости  с  и  пьезоэлектрическая
константа  деформации  h.
 1—сульфат  лития  (компонента  22); 	2—кварц  (11);  3—ADP,
 45°  Z-срез;  4—сегнетова  соль,  45°  Х-срез;  5—ADP  (36),  сдвиг;  6—
сегнетова  соль,  Х-срез  (14);  7—титанат  бария  (15),  сдвиг;  8—ти¬
танат  бария  (33);  9—KDP  (36),  сдвиг.  Показанные  на  фигуре  вели¬
чины  отложены  в  относительном  масштабе,  причем  за  единицу
приняты  постоянные  кварца.  Прямые  линии  не  представляют  со¬
бой  графики,  а  просто  соединяют  отдельные  величины,  относя¬
щиеся  к  одному  и  тому  же  кристаллу,  что  должно  облегчить
читателю  пользование  фигурой.

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 75
 [402],  Мэзона  [2255],  Шейбе  [1846]  и  Вигуре
[2096,  2271];  сводку  упругих  констант  пьезо¬
электрических  кристаллов  приводит  Хермон
[2986].
 2. 	Колебания  пьезокристалла
 Ланжевен  [1177]  в  1917  г.  возбудил  при
помощи  электрического  поля  вынужденные  упру¬
гие  колебания  в  кварцевых  пластинках  и  тем
самым  впервые  реализовал  пьезоэлектрический
излучатель  ультразвука.  В  1922  г.  Кэди  [399]
предложил  использовать  кварцевые  пластинки
и  стержни  в  качестве  резонансных  элементов
в  генераторах  высокой  частоты  и  разработал
теорию  таких  пьезоэлектрических  вибраторов;
это  позволило  Пирсу  [1588]  в  1925  г.  применить
колеблющиеся  на  высокой  частоте  кварцевые
пластинки  как  излучатели  ультразвука  в  газах
 для  целей  измерения
скорости  звука.  Мы
рассмотрим  основные
свойства  колеблющих¬
ся  пьезокристаллов  на
примере  кварца,  по¬
скольку  до  последних
лет  в  качестве  пьезо¬
электрических  излу¬
чателей  звука  приме¬
нялся  почти  исключи-
 Фиг.  73.  Ориентация  пьезо¬
кварцевой  пластинки,  рас¬
положенной  между  возбуж¬
дающими  электродами.
 тельно  этот  кристалл.
 Приложим  к  кварцевой  пластинке  перемен¬
ное  электрическое  поле  таким  образом,  чтобы
направление  поля  совпадало  с  пьезоэлектриче¬
ской  осью;  мы  можем  это  сделать,  например,  по¬
местив  пластинку  между  обкладками  конденса¬
тора,  подключенного  к  источнику  переменного
тока  (фиг.  73).  В  соответствии  с  фазой  перемен¬
ного  поля  кварц  будет  попеременно  сжиматься
и  растягиваться  на  одну  и  ту  же  величину.
Иными  словами,  в  такт  с  переменным  полем  в
кварце  возбудятся  упругие  колебания,  амплиту¬
да  которых  достигнет  максимума,  когда  частота
электрического  поля  окажется  равной  собствен¬
ной  частоте  механических  колебаний  пластинки.
 Благодаря  наличию  продольного  и  попереч¬
ного  обратных  пьезоэлектрических  эффектов
возможны  колебания  двух  типов:
 1. 	Пластинка  испытывает  продольные  упру-
гир  колебания  в  направлении  оси  X;  такие
колебания  мы  в  дальнейшем  будем  называть
«колебаниями  по  толщине».
 2. 	Пластинка  испытывает  продольные  упру¬
гие  колебания  в  направлении  оси  У;  мы  будем
называть  их  «колебаниями  по  длине».
 Если  пренебречь  поперечными  колебаниями,
обусловленными  поперечным  сжатием,  т.  е.  счи¬
тать  пластинку  бесконечно  большой,  то  соб¬
ственная  частота  основного  колебания  по  тол¬
щине  будет  равна
 (91)
 где  d—толщина  пластинки  в  см,  р—плотность
в  г!смг  и  сп—соответствующий  данному  типу
и  ориентации  колебаний  модуль  упругости
в  дин!см2,  1208].  Для  кварца  р  =2,65  г!см?  и
=86,05-1010  дин!см2  (  —  8773  кг/мм2  в  техниче¬
ской  системе  единиц).  Отсюда
 (91а)
 Колебаниям  кварцевого  стержня  по  длине
при  тех  же  условиях  соответствует  формула1)
 (92)
 где  I—длина  стержня  в  см  (см.  фиг.  73),  а
Еу=  78,7*  1010  дин!см*  (=8023  кг!мм2).  Следо¬
вательно,
 Формулы  (91а)  и  (92а)  определяют  собст¬
венную  частоту  основных  колебаний  кварце¬
вой  пластинки  или  стержня;  они  верны  лишь
в  первом  приближении,  ибо  в  телах  конечных
размеров  вследствие  поперечного  сжатия  воз¬
буждаются  колебания,  ориентированные  в  дру¬
гих  направлениях,  которые,  будучи  связаны
с  основными  колебаниями,  приводят  к  изме¬
нению  их  собственной  частоты.  Эти  вопросы
подробно  рассмотрены  Гибе  и  Шейбе  1712]  и
Гибе  и  Блехшмидтом  [709].  Колебания  по  тол¬
щине  теоретически  исследованы  Кога  [1104]  и
Бехманом  1208].  Как  показывают  опыты,  впер¬
вые  проведенные  Хандом  [947],  для  колебаний
кварцевой  пластинки  по  толщине  справедлива
формула
 г 	2880 	/П1<<Ч
 !а  =  -Гкгц, 	(916)
 х)  Вообще  скорости  распространения  волн  сжатия
в  бесконечно  большой  пластинке  с^  =  \^си/р  и  в  стер¬
жне  с\  =  УЕ/р  связаны  между  собой  соотношением
 где  а—коэффициент  Пуассона,  равный  для  кварца
0,132.  —  Прим.  ред.

Размеры  кварца  d,l  и  длины  волн  A<j03#,  Хвод.,GM
 Ф  и  г.  74.  Собственные  частоты  f  кварцевых  пластинок  толщиной  d  и  стержней
длиной  /,  а  также  соответствующие  этим  частотам  длины  волн  в  воздухе  ^Возд*  и  в
 воде  ^-вод.*
 Сплошные  линии  характеризуют  зависимость  собственных  частот  f  пластинок,  колеблющихся
по  толщине,  и  стержней,  колеблющихся  по  длине,  соответственно  от  толщины  d  и  длины  I.
Пунктирные  и  штрихпунктирные  линии  дают  зависимость  между  длинами  волн  в  воздухе  А.В03д#
и  в  воде  АВОд  и  частотой.  При  пользовании  кривыми,  помеченными  звездочками,  значения,  от¬
ложенные  по  оси  абсцисс,  нужно  умножать  на  0,1.  Для  значений  d  и  /,  меньших  0,1  (или  0,01)  см,
величины,  отложенные  по  оси  абсцисс,  нужно  умножать  на  10-1  (или  соответственно  на  10-2),  а
величины,  отложенные  по  оси  ординат,—на  10  (или  соответственно  на  100).  Для  d  и  I,  больших
1  (или  10)  см,  абсциссы  умножаются  на  10  (или  на  100),  а  ординаты  делятся  на  10  (или  на  100).

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 77
 л  для  колебаний  кварцевого  стержня  по  дли¬
не—  формула
 где  d  и  /  измеряются  в  мм.
 Как  видно  из  формул,  величины  fdd  и  fLl  явля¬
ются  константами,  характерными  для  колебаний
данного  направления;  их  называют  коэффициен¬
тами  колебаний.
 В  случае  резонанса  частота  колебаний  f
равна  частоте  колебаний  электрического  тока,
т.  е.  /=/эл.  =с/аэл.,  где  С=3-108  м!сек,  а  Лэл.—
длина  волны  электрических  колебаний.
 Подставляя  эти  величины  в  формулы  (916)
ш  (926),  получаем  отношения,
 которые  называют  волновыми  коэффициентами.
 Формулы  (916)  и  (926),  а  также  (91  в)  и  (92в)
позволяют  по  заданным  размерам  кварцевой  пла¬
стинки  или  стержня  найти  частоту  или  длину
волны  электрических  колебаний,  при  которой
кварц  возбуждается  на  собственной  частоте.
 На  фиг.  74  изображена  зависимость  собст¬
венной  частоты  /  колеблющейся  по  толщине
кварцевой  пластинки  толщиной  d  и  колеблю¬
щегося  по  длине  стержня  длиной  I  соответ¬
ственно  от  d  и  /.  Эти  зависимости  показаны
сплошными  линиями.  Приведенные  на  этой  же
фигуре  пунктирные  и  штрихпунктирные  линии
дают  зависимость  между  длинами  волн  в  воз¬
духе  ХВ03д.  и  в  воде  Хвод.,  с  одной  стороны,
и  частотой  /—с  другой.  Таким  образом,  эти
графики  позволяют  найти  размеры  кварцевого
излучателя,  необходимого  для  возбуждения  в
данной  среде  волн  заданной  длины.  Так,  на¬
пример,  мы  видим,  как  это  показано  стрел¬
ками  на  графике,  что  собственная  частота  ко¬
леблющейся  по  толщине  кварцевой  пластинки
толщиной  0,7  см  составляет  /=405  кгц\  этому
в  воздухе  соответствует  длина  волны  ХВОзд.=
 =0,086  см,  а  в  воде-
 =0,37  см.
 Иногда  бывает  необходимо  возбудить  в  твер¬
дых  телах  высокочастотные  поперечные  сдвиго¬
вые  колебания.  Это  удается  сделать  при  по¬
мощи  кварцевых  пластинок,  ориентированных
по  оси  У  (см.  фиг.  75,  а).  Согласно  Кэди  [403],
электрическое  поле,  приложенное  к  поверхности
пластинки  перпендикулярно  к  ее  электрической
оси,  возбуждает  только  деформацию  сдвига  ху
1см.  также  выражение  (756)].  Будучи  приклеена
 к  твердому  телу,  такая  пластинка  возбуждает
в  нем  сдвиговые  колебания  с  частотами
 Если,  следуя  Файрстону  и  Фредерику  [606],
сделать  размер  такой  пластинки  вдоль  оси  X
в  7  раз  больше  размера  вдоль  оси  У  и  наложить
ее  на  поверхность  твердого  тела  через  масляную
пленку,  то  мы  получим  чистые  поверхностные
сдвиговые  колебания,  так  называемые  волны
Релея  (см.  гл.  V,  §  1,  п.  1),  распространяющиеся
по  поверхности  твердого  тела  в  направлении
оси  X  (фиг.  75,  б).
 Фиг.  75.  Ориентация  пьезоэлек¬
трических  кварцевых  пластинок,
предназначенных  для 	получения
 поперечных  волн  (а)  и  так  называе¬
мых  волн  Релея  (б)  в  твердых  телах.
 Наконец,  в  некоторых  случаях,  например
при  измерении  вязкости  жидкостей,  возникает
необходимость  возбуждения  в  цилиндриче¬
ских  стержнях  чисто  крутильных  колебаний.
Их  можно  реализовать,  ориентируя  кварцевый
цилиндр  согласно  фиг.  76  и  нанося  на  его  бо¬
ковой  поверхности  две  пары  металлических
электродов.  Эти  последние  должны  быть  рас¬
положены  так,  чтобы  линия,  проходящая  через
два  лежащие  друг  против  друга  и  соединенные
между  собой  электрода,  образовывала  с  осями  У
и  Z  кристалла  углы  в  45°.  При  такой  кон¬
струкции  на  кристалл  воздействует  два  элек¬

73
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 трических  поля,  ориентированные  параллельно
оси  Y  и  направленные  в  противоположные  сто¬
роны;  под  действием  этих  полей  в  кристалле
возникают  деформации  сдвига  хуу  приводящие
к  кручению  стержня.  Собственная  частота  таких
крутильных  колебаний  определяется  формулой
 (94)
 где  I—длина  стержня,  а  ц—крутильный  модуль,
равный  модулю  упругости  ^66—(си  ^12)/2*  За¬
меняя  c6Q  в  (94)  его  значением,  приведенным  в  §  5,
п.1  настоящей  главы,  по¬
 (94а)
 Фиг.  76.  Уст¬
ройство  для  воз¬
буждения  кру¬
тильных  колеба¬
ний  в  кварцевом
цилиндре.
 Т  еория  пьезоэлектрическо¬
го  вибратора.  Во  многих  слу¬
чаях  (см.,  например,  гл.  III,
§  3)  удобно  колеблющуюся
кварцевую  пластинку  заменить
эквивалентной  электрической
схемой,  состоящей  из  индук¬
тивности,  емкости  и  активного
сопротивления,  и  выразить
параметры  кварца  через  экви¬
валентные  электрические  па-
парметры;  Баттерворт  [396]  по¬
казал,  что  такая  замена  воз¬
можна  для  всякого  колеблю¬
щегося  упругого  тела.  В  при¬
менении  к  кварцу  соответст¬
вующие  расчеты  были  проведены  Кэди  1399],
Дайком  1542],  Даем  [540],  Жуостом  [1008],  Ва-
танабе  [2117]  и  Бехманом  [208]  *).  При  описании
применений  ультразвука  мы  неоднократно  будем
пользоваться  этой  эквивалентной,  схемой;  по¬
этому  остановимся  сейчас  на  ней  более  подроб¬
но,  чтобы  в  дальнейшем  просто  ссылаться  на
приведенные  здесь  сведения  (см.  также  [39]).
 Как  известно,  электрический  заряд  q0  заря¬
женного  до  напряжения  U  конденсатора  Сг
равен
 Однако  если  между  обкладками  конденсатора
находится  пьезоэлектрическая  кварцевая  пла¬
стинка,  поверхности  которой  перпендикулярны
 *)  Существенные  результаты  в  области  методики
■нженерного  расчета  пьезоэлектрических  преобразо¬
вателей  получены  также  Гутиным  [5182,  5184,  5187],
Русаковым  [5209,  5210]  и  Харкевичем  [5172,  5223,
5224];  кроме  того,  представляет  интерес  работа  Кэди
[51801.—Прим.  ред.
 к  ее  оси  X,  то  электрическое  поле  вызывает
деформацию  пластинки  и  вследствие  прямого
пьезоэлектрического  эффекта  на  ее  поверхно¬
стях  появляется  заряд  qly  так  что  общий  заряд
конденсатора  составляет
 причем  q1  =d11P,  где  Р—полная  сила,  дей¬
ствующая  на  пластинку  и  обусловленная  при¬
ложенным  напряжением  U.
 При  изменении  напряжения  U  во  времени,
т.  е.  когда  u=U  sin  wt,  через  систему  течет  ток
 Это  выражение  показывает  прежде  всего,
что  кристалл  кварца  можно  заменить  парал¬
лельно  соединенными  конденсатором  С19  емкость
которого  определяется  размерами  пластинки  и  ее
диэлектрической  постоянной  s,  и  эквивалент¬
ной  схемой,  параметры  которой,  .зависящие
от  пьезоэлектрических  и  упругих  констант  квар¬
ца,  подлежат  еще  определению.
 Для  пластинки,  масса  которой  равна  2М\
сила  трения  W  и  упругость  G,  находящейся  под
действием  периодической  силы  p=Psino>£,  урав¬
нение  движения  имеет  вид
 dx
 Дифференцируя  уравнение  движения  no  i
и  заменяя  в  нем  производные  согласно  послед¬
ним  равенствам,  мы  приходим  к  уравнению
 Обратимся  теперь  к  электрическому  колеба¬
тельному  контуру,  состоящему  из  индуктивно¬
сти  L,  емкости  С  и  активного  сопротивлений
R;  ток,  текущий  в  таком  контуре  под  действием
напряжения  u=Usimty  удовлетворяет  иэ-
известному  дифференциальному  уравнению
 В  нашем  случае  P=aU  и,  следовательно,
q^ad^U  или  с  учетом  выражения  (75в)  qx=ах.
Дифференцируя  последнее  выражение  по
получаем

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 79»
 Таким  образом,  колеблющийся  кварц  можно
заменить  электрической  эквивалентной  схемой,
изображенной  на  фиг.  77.  Конденсатор  Сг
обозначает  здесь  чисто  электрическую  емкость
самого  кристалла  кварца,  а  С2—емкость,  вклю¬
ченную  перед  кварцем  и  обусловленную  в
основном  зазором  между  поверхностями  кварца
и  обкладками  конденсатора.  Если  поверхности
кварца  металлизированы,
то  конденсатор  С2  отсут¬
ствует.
 L  Омическое  сопротивле¬
ние  R  складывается  из  со-
противления  холостого  хо¬
да  R0,  соответствующего
совершенно  ненагружен-
С  ной,  т.  е.  неизлучающей
пластинке,  и  собственно
сопротивления  излучения
Rs  (см.  п.  5  настоящего
параграфа).  При  ориен¬
тации  кварца  согласно
фиг.  73  и  при  интересующих  нас  главным  обра¬
зом  колебаниях  по  толщине
 Фиг.  77.  Электриче¬
ская  эквивалентная
схема  пьезокварца.
 где  eu=5,2-104 	сек'1—определенная
 в  п.  1  настоящего  параграфа  пьезоэлектриче¬
ская  константа,  8=4,5—диэлектрическая  по¬
стоянная  кварца,  w—расстояние  между  поверх¬
ностями  кварца  и  обкладками  конденсатора,
т]—константа,  определяющая  внутренние  меха¬
нические  потери  кварца  (для  нее  Бехман  [206]
дает  полученное  экспериментальным  путем  зна¬
чение  0,25;  см.  также  [762]);  величина  с  опре¬
деляется  следующим  выражением:
 В  правой  части  выражений  для  R0  и  С  фигу¬
рирует  множитель  8/  А  Смысл  этого  так  назы¬
ваемого  геометрического  множителя  состоит  в  сле¬
дующем.  При  резонансе  распределение  упру¬
гих  напряжений  в  колеблющемся  кристалле  не
является  однородным  и  величина  обуслов¬
ленной  колебаниями  механической  емкости  за¬
висит  от  распределения  упругих  напряжений;
при  колебаниях  основного  типа  учет  этого  обстоя-
тельства  сводится  в  первом  приближении  к  вве¬
дению  множителя  8/тс2.
 Далее,  электрическая  емкость  колеблющегося
кристалла  Сг  отличается  от  емкости  покоящегося
кристалла,  ибо  при  колебаниях  в  кристалле
вследствие  пьезоэлектрического  эффекта  возни¬
кают  никуда  не  стекающие  заряды,  которые
ослабляют  диэлектрическое  смещение.  Это  соот¬
ветствует  уменьшению  диэлектрической  постоян¬
ной,  которая  при  колебаниях  кристалла  опреде¬
ляется  выражением
 Ниже  в  настоящем  пункте  мы  увидим,  что  вели¬
чина  4Tud1*c11/s,  являющаяся  мерой  обратного
воздействия  колебаний  кристалла  на  величину
его  диэлектрической  постоянной,  равна  так  назы¬
ваемому  коэффициенту  электромеханической  свя¬
зи  для  колеблющегося  кристалла.
 По  аналогии  с  известной  формулой  для  лога¬
рифмического  декремента  затухания  электри¬
ческого  колебательного  контура
 находим  обусловленный  внутренним  трением
декремент  затухания  колеблющегося  кварца.
 В  случае  излучения  звука  к  этому  значению  б
прибавляется  еще  декремент  затухания,  связад-
ный  с  излучением,  который  во  много  раз  пре¬
восходит  декремент  затухания,  обусловленный
внутренним  трением.
 Кварцевой  пластинке  площадью  10x10  см2
и  толщиной  1  см  при  электродах,  нанесенных
с  помощью  металлизации  (оу=0),  соответствуют
следующие  значения  эквивалентных  электриче¬
 Сравнивая  коэффициенты  этого  уравнения
с  коэффициентами  уравнения  движения,  нахо¬
дим
 где  сп—модуль  упругости  в  направлении  оси  X
(см.  §  5,  п.  1  настоящей  главы).  В  первом  при¬
ближении  с  можно  считать  равным  сп.
 Формулы  (97)  и  (98)  позволяют  найти  экви¬
валентные  электрические  параметры  колеблю¬
щегося  кристалла  кварца:

80
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 ских  параметров:
 При  колебаниях  кварцевых  пластинок  и
стержней  по  длине  имеют  иместо  аналогичные
соотношения,  которые  мы  здесь  не  приводим,
поскольку  в  излучателях  ультразвука  этот  тип
колебаний  почти  не  применяется.
 Колеблющийся  кристалл  представляет  собой
электромеханический  преобразователь.  При  по¬
даче  на  кристалл  электрического  напряжения
в  нем  запасается  известное  количество  электри¬
ческой  энергии,  часть  которой  в  силу  пьезо¬
электрических  свойств  кристалла  расходуется
на  создание  в  нем  упругих  напряжений  и  пере¬
ходит,  следовательно,  в  механическую  энер¬
гию  упругих  деформаций.  Соотношение  обеих
этих  энергий  есть  мера  эффективности  электро¬
механического  преобразователя;  эта  величина,
которую  мы  уже  рассматривали  выше  приме¬
нительно  к  магнитострикционным  вибраторам
(см.  §  4,  п.  4  настоящей  главы),  называется  коэф¬
фициентом  электромеханической  связи.  Квадрат
коэффициента  электромеханической  связи  оп¬
ределяется  как  отношение  генерируемой  в
кристалле  механической  энергии  к  запасаемой
в  нем  электрической  энергии.  При  колебаниях
по  толщине  механическая  энергия  на  единицу
 объема  кристалла  равна  ^  cnxl,  или,  с  учетом
 выражения  (756),  ^  c^d^El;  электрическая  энер¬
гия  на  единицу  объема  составляет  еЕ1/8ъ.
Следовательно,
 или
 (101а)
 Для  кварца  6=0,10=10%.
 Коэффициент  электромеханической  связи
связывает  пьезоэлектрический  модуль  dn  с  упру¬
гими  и  диэлектрическими  параметрами  кристалла
 и, 	следовательно,  представляет  собой  величину,
наилучшим  образом  характеризующую  кристалл
как  электромеханический  преобразователь,  т.  е.
как  излучатель  ультразвука.
 Рассмотрим  эквивалентную  электрическую
схему  пьезоэлектрического  кристалла  с  элек¬
тродами,  нанесенными  путем  металлизации  (т.  е.
при  С2—оо)  (фиг.  77).  Эта  схема  представляет
 собой  параллельное  соединение  образованной
кристаллом  емкости  Сг  и  соединенных  после¬
довательно  индуктивности  L,  емкости  С  и  оми¬
ческого  сопротивления  R.  Такая  схема  обладает,
как  известно,  двумя  резонансными  частотами,
а  именно:  частотой  последовательного  резонанса
 и  частотой  параллельного  резонанса
 последнюю  обычно  называют  частотой  антире¬
зонанса.  Частота  зависит  только  от  разме¬
ров  кристалла,  тогда  как  /U  можно  изменять
путем  подключения  к  кристаллу  дополнитель¬
ных  емкостей;  с  увеличением  включенной  па¬
раллельно  дополнительной  емкости  частота  анти¬
резонанса  приближается  к  частоте  последова¬
тельного  резонанса.  На  фиг.  78  изображена
 Фиг.  78.  Частотная  характери¬
стика  реактивного  электрического
сопротивления  колеблющегося  кри¬
сталла.
 частотная  характеристика  реактивного  сопро¬
тивления  кристалла  кварца.  Многочисленные
способы  измерения  /д  описывают  Розенталь
и  Петерсон  [3899].  Поскольку  С  всегда  мала
по  сравнению  с  СЛ,  частота  /U  мало  отличается
от  Относительная  разность  этих  двух  частот
приближенно  определяется  формулой
 Согласно  выражениям  (99),
 или,  в  первом  приближении,

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 81
 Для  Сх  из  (99)  с  учетом  (99а)  вытекает  формула
Следовательно,
 Таким  образом,  измерение  частот  /U  и  f#  по¬
зволяет  простым  образом  определить  коэффи¬
циент  электромеханической  связи.
 Отношение  емкости  последовательного  ко¬
лебательного  контура  С,  обусловленной  меха¬
ническими  свойствами  кристалла,  к  параллель¬
ной  емкости  Си  связанной  с  его  электрическими
параметрами,  составляет,  согласно  выраже¬
нию  (102а),
 Это  отношение  также  определяется,  следователь¬
но,  коэффициентом  электромеханической  связи;
чем  отношение  емкостей  больше,  тем  коэффициент
электромеханической  связи  k  выше.  Это  и  по¬
нятно;  ведь  энергия  упругих  деформаций,  воз¬
никающих  в  кристалле  при  подаче  на  него  по¬
стоянного  напряжения  U,  составляет  в  электри¬
ческих  единицах  ~  CU2,  а  запасаемая  в  системе
электрическая  энергия  равна  ^  Сх  U2.  Фигури¬
рующий  в  правой  части  выражения  (103)  мно¬
житель  (8/тс2)/(1—&2)  обусловлен  тем,  что  при
колебаниях  кристалла  емкость  С  изменяется
в  соответствии  с  геометрическим  множителем
8/и2  (см.  выше),  а  диэлектрическая  постоянная,
определяющая  С1У  возрастает,  согласно  выраже¬
нию  (99а),  в  (1—k2)  раз.
 Более  подробно  вопрос  о  пьезоэлектрических
кристаллах  как  электромеханических  преобра¬
зователях  рассматривается  в  работах  [2592—
2594,  2797]1).
 Из  приведенных  выше  соображений  ясно,  что
колеблющийся  кварц  можно  рассматривать  как
резонансный  колебательный  контур.  При  резо¬
нансе  между  частотой  электрических  колебаний
и  собственной  частотой  упругих  колебаний  квар¬
ца  полное  сопротивление  эквивалентного  контура
равно  его  активному  сопротивлению.  Если  кварц
включен  параллельно  конденсатору  электриче-
 *)  Этот  перечень  следует  дополнить  существен¬
ными  работами  Андреева  [5175,  5177J.—Прим.  ред.
 б 	Л.  Бергман
 ского  колебательного  контура,  то  при  резонансе
его  сопротивление  действует  как  дополнительное
сопротивление  потерь  в  конденсаторе.  Поэтому,
согласно  Кэди  [399],  о  возбуждении  колебаний
в  кварце  можно  судить  по  падению  тока  в  коле¬
бательном  контуре,  т.  е.  чисто  электрическим
путем.  Нужно,  однако,  отметить,  что  в  некото¬
рых  случаях  имеет  место  сильное  излучение
звука  колеблющимся  кварцем,  а  электрический
эффект  его  настройки  отсутствует  (Пильмайер
[1573,  1576],  Шиффермюллер  [1849]).
 Декремент  затухания  кварца  измеряли  Хиг-
нер  [821],  Хайкин  [420],  Дайк  и  Хаген  [543,  545]
 Фиг.  79.  Резонансные  кривые  кварцевой
пластинки,  колеблющейся  в  жидкости  и  в
воздухе.
 и  Боссар  и  Буш  [313].  Кроме  того,  Гоккель
[715]  провел  измерения  затухания  кварца,  тур¬
малина,  сегнетовой  соли  и  других  пьзоэлектри-
ческих  кристаллов  и  нашел,  что  затухание  в  об¬
щем  случае  тем  меньше,  чем  меньше  скорость
звука  в  данном  материале,  и  сильно  зависит
от  обработки  поверхности  кристалла;  простое
покрытие  кристалла  лаком  увеличивает  зату¬
хание.  Кварцевые  пластинки  с  полированными
поверхностями  обладают  меньшим  затуханием,
чем  такие  же  пластинки  с  матовой  или  травленой
поверхностью  [545].  Затухание  кварцевых  пла¬
стинок  различной  ориентации,  колеблющихся
в  воздухе,  исследовалось  Бехманом  1206,  208].
Затухание  кварцевых  пластинок,  колеблющих¬
ся  в  жидкости,  было  измерено  Беккером  [215]
очень  остроумным  методом,  на  котором  мы  здесь
останавливаться  не  можем.  В  этих  условиях
затухание  кварца  вследствие  сильного  излучения
звука  заметно  возрастает.  Примером  может  слу¬
жить  фиг.  79,  на  которой  изображена  получен¬
ная  Баумгардтом  [189]  резонансная  кривая  квар¬
ца,  колеблющегося  в  бензоле  и  излучающего
звук  одной  стороной.  По  оси  ординат  здесь
отложено  звуковое  давление  в  барах.  Пунктир¬

82
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 ная  кривая  относится  к  тому  же  кварцу,  колеб¬
лющемуся  в  воздухе  (ср.  с  фиг.  59).
 Обозначим  энергию,  отдаваемую  кварцем  в
окружающую  среду  за  один  период  колебаний,
через  Е\  а  общую  энергию  колеблющегося  квар¬
ца  через  Е.  Тогда  логарифмический  декремент
затухания  можно  представить  в  виде
 откуда  в  первом  приближении  получаем
 Согласно  формуле  (10),  энергия  Е'  для  квар¬
ца,  излучающего  звук  обеими  сторонами,  равна
 где  J—сила  излучаемого  звука,  F—поверхность
излучателя,  р0с0—акустическое  сопротивление
окружающей  среды,  А'—амплитуда  звуковой
волны,  f—частота.  Величина  Е  (энергия  упругих
напряжений  в  кварце  при  максимальной  дефор¬
мации)  определяется  выражением
 где  рс—акустическое  сопротивление  кварца,  а
А—амплитуда  его  колебаний.  Таким  образом,
 Поскольку  А'=А,  декремент  затухания  квар¬
ца  при  двустороннем  излучении  звука  оказы¬
вается  равен
 Если  Е'<Е,  что,  например,  имеет  место  при
излучении  звука  в  газах,  то  вместо  выражения
(104)  можно  написать
 тогда  выражение  (105)  принимает  вид
 При  одностороннем  излучении  величина  0  умень¬
шается  вдвое.
 Таким  образом,  декремент  затухания  кварца
зависит  от  отношения  р0£0/рс,  т.  е.  от  отношения
акустических  сопротивлений  жидкости  и  кварца.
Чем  больше  р0с0,  тем  выше  0.
 В  табл.  8  приведены  значения  р0с0/рс  для  раз¬
личных  материалов  и  вычисленные  значения
декремента  затухания  кварца  при  двусторон¬
нем  излучении  звука.  Для  кварца  приняты
значения  с  =5760  м!сек,  р=2,65  г/см3  и,  следо¬
вательно,  р^7=1,53  •  104.  В  последнем  столбце
даны  некоторые  значения  0,  измеренные  на
опыте.  Если  учесть,  что  к  потерям  на  излучение
прибавляются  и  другие  потери,  которые  при
расчете  не  учитываются,  то  совпадение  вычис¬
ленных  и  экспериментально  полученных  значе¬
ний  0  следует  признать  вполне  удовлетвори¬
тельным.
 Таблица  8
 ДАННЫЕ  ДЛЯ  НЕКОТОРЫХ  МАТЕРИАЛОВ,
ОПРЕДЕЛЯЮЩИЕ  ЗНАЧЕНИЯ  ДЕКРЕМЕНТА  ЗАТУХАНИЯ
КОЛЕБЛЮЩЕЙСЯ  КВАРЦЕВОЙ  ПЛАСТИНКИ
 Материал
 Р0.
 г/смЗ
 Со,
 м/сек
 РО^О
 рс
 0ВЫЧ.
 ®  эксп.
 Воздух  ....
 0,00129
 334
 2,9-10-5
 1,2-10~4
 1•10~4
 Вода
 1
 1500
 0,10
 0,80
 —
 Четыреххлори¬
 стый  углерод
 1,59
 928
 0,1
 0,80
 0,79
 Толуол  ....
 0,89
 1320
 0,077
 0,48
 0,48
 Парафиновое
 масло  .  .  .
 0,876
 1440
 0,082
 0,53
 —
 Декремент  затухания  определяет  добротность
Q  колеблющегося  кварца:
 где  fR—резонансная  частота,  a  и  f2—частоты,
на  которых  сила  излучаемого  звука  падает  вдвое
по  сравнению  с  резонансной  силой  звука.  Для
кварца,  работающего  в  воде  на  основной  часто¬
те,  при  одностороннем  излучении  Q  =16,  тогда
как  при  двустороннем  излучении  в  воздухе
Q=5,2-104.
 Неоднократно  наблюдалось  [189,  862,  881],
что  в  кварцах,  работающих  в  жидкостях,
удается  возбудить  сравнительно  сильные  колеба¬
ния,  а  следовательно,  получить  вполне  приемле¬
мое  излучение  и  при  небольшой  расстройке  отно¬
сительно  резонанса;  это  обстоятельство  дает  воз¬
можность  одним  кварцем  перекрывать  некото¬
рый  диапазон  частот.  В  отличие  от  этого  кварц,
работающий  в  воздухе,  обладает  благодаря  мало¬
му  затуханию  очень  острой  резонансной  кривой;
поэтому  для  получения  заметной  отдачи  в  этом
случае  требуется  весьма  точная  настройка  источ¬
ника  возбуждающего  напряжения  на  собствен¬
ную  частоту  кварца.  Острая  резонансная  кривая
обусловила  многочисленные  применения  воз-

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 83
 буждаемых  на  резонансной  частоте  кварцевых
пластинок  и  стержней  в  технике  высоких  частот,
где  они  используются  как  эталоны  частоты,  эле¬
менты  подстройки  ламповых  генераторов  и  ста¬
билизаторы  частоты  колебательных  контуров1).
 Нас  интересует  в  первую  очередь  применение
кварца  в  качестве  излучателя  звука.  С  этой
целью  используются  колебания  обоих  типов.
При  продольных  колебаниях  кварцевого  стерж¬
ня  по  длине,  как  и  в  магнитострикционных  стерж¬
невых  вибраторах,  звук  излучают  торцевые  по¬
верхности  стержня.  При  колебаниях  по  толщине
звуковые  волны  излучаются  поверхностями  пла¬
стинки  в  перпендикулярном  к  ним  направле¬
нии.  Колебания  по  толщине  используют,  как  пра¬
вило,  для  получения  ультразвуков  с  частотой
выше  200  кгц  у  что  соответствует  кварцевой  пла¬
стинке  толщиной  13,6  мм.  Более  длинные  ультра¬
звуковые  волны  получают  при  помощи  коле¬
баний  по  длине,  возбуждаемых  в  кварцевых
стержнях;  в  этом  случае,  однако,  невозможно
обеспечить  большие  излучающие  поверхности.
Чтобы  и  на  низких  ультразвуковых  частотах
получить  большую  звуковую  мощность  при  боль¬
шой  излучающей  поверхности,  избегнув  при  этом
необходимости  применять  очень  толстые  и  по¬
тому  дорогие  стержни,  можно,  согласно  Ланже-
вену  [1178],  склеить  между  собой  несколько
одинаковой  толщины  кварцевых  пластинок,  по¬
местить  их  между  стальными  пластинами  и  воз¬
буждать  в  такой  системе  обычным  образом  коле¬
бания  по  толщине.  Об  этом  мы  подробнее  ска¬
жем  ниже.
 Наивысшая  частота,  которую  способен  излу¬
чать  пьезокварц,  составляет  -  приблизительно
50  ООО  кгц.  Кварцевая  пластинка,  рассчитанная
на  такую  частоту  и  ориентированная  перпенди¬
кулярно  к  оси  Ху  имеет  толщину  всего  0,054  мм
и  потому  чрезвычайно  хрупка.  Кроме  того,  при
сильном  возбуждении  пластинка  разрушается
вследствие  электрического  пробоя.
 Для  получения  при  помощи  пьезоэлектри¬
ческих  кварцевых  пластинок  еще  более  высоких
ультразвуковых  частот  остается  только  один
путь:  в  пластинках  с  более  низкой  собственной
частотой  возбуждать  колебания  высших  поряд¬
ков.  Правда,  отдаваемая  пластинкой  колеба¬
тельная  мощность  при  этом  уменьшается,  но
зато  такой  метод  возбуждения  позволяет  без
опасности  пробоя  увеличить  электрическую  мощ-
 х)  Необычайно  острая  резонансная  кривая  обу¬
словлена  не  только  малым  затуханием  кварца,  но  и  свое¬
образным  соотношением  между  его  реактивными  экви¬
валентными  параметрами: 	индуктивность 	L  очень
 велика,  а  емкость  С  мала.—Прим.  ред.
 ность,  подводимую  к  пластинке.  Возбуждение
в  пластинках  колебаний  высших  порядков  осо¬
бенно  удобно  при  использовании  их  для  изме¬
рительных  целей,  которые,  как  правило,  не  тре¬
буют  чрезмерно  больших  мощностей;  дополни¬
тельное  достоинство  такого  способа  состоит
в  том,  что  он  позволяет  при  помощи  одной  пла¬
стинки  получить  множество  частот.  Согласно
Гибе  и  Блехшмидту  [709],  собственная  частота
колебаний  k-vo  порядка  бесконечной  плоско¬
параллельной  пластинки  равна
 где  f—собственная  частота  основного  колебания.
Таким  образом,  колебания  высших  порядков
следуют  гармоническому  закону.  Гармониче¬
ский  закон  был  экспериментально  проверен  Берг¬
маном  [233]  применительно  к  пластинкам  конеч¬
ных,  но  больших  по  сравнению  с  толщиной
размеров,  в  которых  возбуждались  колебания
по  толщине.  В  табл.  9  приведены  собственные
частоты  колебаний  высших  порядков  fk,  полу¬
ченные  при  измерениях  с  кварцевой  пластинкой,
для  которой  /=6=19,96  мм  и  9,99  мм,  ориен¬
тированной  как  показано  на  фиг.  /  66;  в  этой
таблице  приведены  также  частоты  fk,  вычислен¬
ные  по  гармоническому  закону,  и  относительные
отклонения  частоты  &f=(fh—fk)/fk-  Отклонения
от  гармонического  закона  лежат  в  пределах
ошибки  измерений  частоты.
 Таблица  9
 ИЗМЕРЕННЫЕ  (ffc)  И  ВЫЧИСЛЕННЫЕ  (fk)  СОБСТВЕННЫЕ
ЧАСТОТЫ  ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ  ПЛАСТИНКИ  КВАРЦА,
ВОЗБУЖДАЕМОЙ  ПО  ТОЛЩИНЕ
 k
 fk.
 кгц
 f'k,
 кгц
 Af,°/00
 k
 fk,
 кгц
 f’k.
 кгц
 Af,o/oo
 и
 3  170
 3  170
 0.00
 81
 23  346
 23343
 +0,17
 21
 6  061
 6  052
 +  1,48
 91
 26  201
 26  225
 -0,92
 31
 8  926
 8  934
 -0,90
 101
 29  126
 29  107
 +0,65
 41
 11  816
 11  816
 0,00
 111
 32  051
 31  988
 +  1,97
 51
 14  713
 14  697
 +  1,09
 165
 47  544
 47  550
 -0,13
 61
 17  585
 17  579
 +0,34
 179
 51546
 51  548
 +0,74
 71
 20  422
 20  461
 -1,91
 191
 55  046
 55042
 +0,07
 К  тем  же  результатам  пришел  и  Хаустауа
[916],  измерявший  колебания  высших  порядков,
вплоть  до  500-го  порядка  в  пластинках  всевоз¬
можных  размеров.  Он  нашел  при  этом,  что  ско¬
рость  звука  в  кварце,  вычисленная  по  размерам
кристалла  и  его  основной  частоте,  полученной
 6,*-

84
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 из  измерений  частот  колебаний  высших  порядков,
изменяется  от  пластинки  к  пластинке;  исчерпы¬
вающего  объяснения  этого  явления  не  суще¬
ствует.
 Особенно  сильно  возбуждаются  в  кварце
колебания  нечетных  порядков,  что  объясняется
природой  пьезоэлектрического  возбуждения.  На
фиг.  80  показан  разрез  кварцевой  пластинки
в  плоскости  XZ  и  изображены  распределение
давлений  и  направление  движения  при  возбуж¬
дении  на  основной  частоте  и  на  второй  и  третьей
гармониках.  Пунктирная  линия  в  верхней  части
фигуры  соответствует  распределению  давлений
при  возбуждении  пластинки  на  основной  частоте
и  при  подаче  на  расположенных  слева  и  справа
электроды  зарядов  указанных  знаков.  Стрелки
 Фиг.  80.  Распределение  давлений
и  зарядов  в  кварцевой  пластинке,
колеблющейся  на  основной  частоте
и  на  2-й  и  3-й  гармониках.
 указывают  направление  движения  частиц  пла¬
стинки.  В  центре  пластинки  мы  имеем  максимум
сжатия;  через  полпериода,  когда  знаки  зарядов
на  электродах  изменятся  на  обратные,  он  сме¬
нится  максимумом  растяжения.  Ниже  показан
случай  возбуждения  на  второй  гармонике.  Здесь
мы  имеем  в  каждый  данный  момент  времени  одно
сжатие  и  одно  растяжение.  Из  обозначенных
на  фигуре  знаков  зарядов  видно,  что  указанное
распределение  давлений  получается,  если  на
внешних  электродах  имеются  равные  заряды
одинаковых  знаков,  а  в  центре  пластинки—
заряд  противоположного  знака.  На  практике
такое  распределение  зарядов  в  кварцевой  пла¬
стинке  получить  невозможно.  В  случае  изобра¬
женного  в  нижней  части  фигуры  возбуждения
на  третьей  гармонике  этого  не  требуется.  Одно
сжатие  и  одно  растяжение  здесь,  правда,  взаим¬
но  уничтожаются,  тем  не  менее  остается  еще
одно  сжатие,  которое  и  обусловливает  возбуж¬
 дение  колебаний.  Колебания  нечетных  порядков
возбуждаются  в  силу  того,  что  взаимно  уничто¬
жаются  все  заряды,  за  исключением  лишь  тех,
которые  имеются  по  концам  одной  полуволны.
 Тот  факт,  что  все  же  в  пьезоэлектрических
пластинках  кварца  возбуждаются  колебания  чет¬
ных  порядков,  был  впервые  показан  Бергманом
[233],  которому  удалось  в  пластинке  размерами
55x55x5,78  мм  возбудить  колебания  четных
порядков  вплоть  до  26-го.  Аналогичные  опыты
с  успехом  провели  также  Партхасаратхи,  Панде
и  Панчоли  [1538].  Возможность  возбуждения
на  четных  гармониках  обусловлена  несимметрией
кристаллической  структуры  кварца,  о  которой
будет  говориться  ниже,  или  несимметрией  элек¬
трического  поля.  Причиной  несимметрии  поля
могут  явиться  особые  форма,  размер  или  рас¬
положение  электродов.  Так,  например,  Бхага-
вантам  и  Суриянарайяна  [266]  показали,  что
турмалиновая  пластинка,  вырезанная  перпенди¬
кулярно  к  оси  Z,  или  кварцевая  пластинка,
ориентированная  перпендикулярно  к  оси  X,  без
труда  возбуждаются  на  четных  гармониках,  если
их  поверхности  посеребрить  так,  чтобы  покры¬
той  части  поверхности  на  одной  стороне  пла¬
стинки  соответствовала  непокрытая  часть  на
другой  стороне  (см.  также  [1684]).  Партхасарат¬
хи,  Панде  и  Панчоли  [1527,  1538]  сообщили
о  том,  что  кварцевая  пластинка,  ориентирован¬
ная  перпендикулярно  к  оси  X,  может  также
возбуждаться  на  нечетных  гармониках  субгар¬
моники  основного  колебания  по  толщине.  Это
явление  объяснили  Бхагавантам  и  Суриянарайя¬
на  [266],  которые  относят  его  за  счет  возбуж¬
дения  нечетных  гармоник  сдвиговых  колебаний
в  пластинке1).
 На  фиг.  81  показано  распределение  упругих
напряжений  в  кварцевой  пластинке,  возбуж¬
даемой  на  высших  гармониках;  фотография
получена  оптическим  теневым  методом,  о  кото¬
ром  будет  еще  идти  речь  в  гл.  III,  §  4,  п.  1.  Точки
колеблющейся  пластинки,  в  которых  оптиче¬
ский  коэффициент  преломления  меняется  меньше
всего,  т.  е.  узлы  напряжения  остаются  темными,
в  то  время  как  точки,  соответствующие  максиму¬
мам  сжатия  или  растяжения,  освещены.  На  ле¬
вой  фотографии  изображены  колебания  19-го,  а  на
правой—39-го  порядка.  Частота  возбуждающего
 х)  Во  время  издания  настоящей  книги  появилась
работа  Партхасаратхи,  Панчоли  и  Чхапгара  [4931,4932]э
в  которой  на  основе  наблюдения  создаваемых  в  жидко¬
стях  диффракционных  спектров  утверждается,  что
в  пьезоэлектрической  кварцевой  пластинке  можно
возбудить  не  только  колебания  четных  и  нечетных  выс¬
ших  порядков,  но  и  колебания  частот,  являющихся
субгармониками  нечетных  высших  гармоник.

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 85
 напряжения,  измеренная  электрическим  путем,
составляла  соответственно  5510  и  11  450  кгц.
На  фиг.  82  давно  увеличенное  изображение  части
 Фиг.  81.  Распределение  упругих  на¬
пряжений  в  кварцевой  пластинке,  ко¬
леблющейся  на  высших  гармониках.
 а—19-я  гармоника;  б—39-я  гармоника.
(Фотографии  получены  теневым  методом.)
 поверхности  кварцевого  кубика,  возбуждаемого
в  направлении  оси  X  на  287-й  гармонике;  длина
ребра  кубика  равна  20  мм\  изображение  полу¬
чено  теневым  методом.  При  частоте  колебаний
 Фиг.  82.  Часть  поверхно¬
сти  кварцевого  кубика,  воз¬
буждаемого  на  287-й  гармо¬
нике.
 Увеличено  в  8  раз.  Фотография
получена  теневым  методом.
 /=42  320  кгц  расстояние  между  соседними  узла¬
ми  напряжения  составляет  всего  0,07  мм.
 Аналогичным  образом  колебания  высших  по¬
рядков  возбуждаются  и  в  кварцевых  стержнях,
 колеблющихся  по  длине.  Возможные  способы
электрического  возбуждения  таких  колебаний
подробно  исследованы  Гибе  и  Шейбе  [7121.
Однако  в  излучателях  ультразвука  колебания
высших  порядков  в  стержнях  используются  ред¬
ко,  так  как  эти  частоты  с  большей  амплитудой
и  при  большей  излучающей  поверхности  можно
получить,  применяя  колебания  по  толщине  в  пла¬
стинках.
 Наивысшая  частота  ультразвуковых  колеба¬
ний,  достигнутая  в  настоящее  время  при  помо¬
щи  кварцевых  пластинок,  составляет  1000  мггц,
или  109  гц  [1734].  Встает  вопрос  о  возможности
получения  еще  более  высоких  частот.  Генера¬
торы  высокой  частоты  позволяют  сегодня  полу¬
чать  колебания  с  частотами  до  5-1010  гц.  Труд¬
ность  излучения  ультразвука  столь  высоких
частот  объясняется  точностью,  с  которой  должна
выдерживаться  толщина  применяемых  в  каче¬
стве  излучателей  кварцевых  пластинок  и  с  кото¬
рой  должны  обрабатываться  их  поверхности.
Например,  при  частоте  3000  мггц  длина  звуко¬
вых  волн  в  кварце  составляет  2*10“4  см,  т.  е.
20  000  А,  что  лишь  в  3—4  раза  превосходит  дли¬
ну  волны  видимого  света.  Излучение  на  частоте
3000  мггц  можно  получить  только  путем  воз¬
буждения  в  кварце  колебаний  высшего  порядка;
так,  например,  можно  возбуждать  колебания
100-го  порядка  в  пластинке,  настроенной  на
30  мггц  (даже  при  такой  частоте  толщина  пла¬
стинки  составляет  всего  0,11  мм).  При  этом  ма¬
лейшее  изменение  толщины  пластинки  по  ее  по¬
верхности  приводит  к  тому,  что  на  отдельных
участках  поверхности  возбуждаются  колебания
близких  друг  к  другу,  но  различных  порядков,
которые  интерферируют  между  собой.  В  ре¬
зультате  сколько-нибудь  однородное  звуковое
поле  получить  не  удается.  Это  обстоятельство
отмечает,  например,  Киттель  [3265].
 Известным  недостатком  описанных  выше  пье¬
зоэлектрических  излучателей  является  то,  что
все  они  способны  излучать  колебания  лишь  неко¬
торых  фиксированных  частот,  равных  основной
и  высшим  собственным  частотам.  Для  многих
целей  необходим  излучатель  с  плавно  регули¬
руемой  частотой.  Кварцевые  пластинки,  рабо¬
тающие  в  жидкостях,  обладают  более  широкой
резонансной  кривой  (см.  фиг.  79),  и  это  позво¬
ляет,  особенно  при  достаточно  мощном  генера¬
торе  высокой  частоты,  излучать  звук  и  на  часто¬
тах,  лежащих  вне  резонанса.  Бхагавантам  и  Бхи-
масенахар  [256,  257]  следующим  образом  решили
проблему  излучателя  для  измерительных  целей
с  плавной  регулировкой  частоты.  Они  исполь¬
зуют  ориентированную  по  оси  X  кварцевую

86
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 пластинку,  имеющую  клиновидную  форму;  тол¬
щина  такой  пластинки  в  направлении  оси  X
меняется  по  ее  длине,  и  интенсивные  колебания
возбуждаются  лишь  в  том  месте,  где  частота
возбуждающего  напряжения  и  толщина  удо¬
влетворяют  выражениям  (91)  или  (91а).  Низшая
частота  определяется  в  этом  случае  максималь¬
ной  толщиной  клина,  а  высшая—мощностью  гене¬
ратора  высокой  частоты  и  напряжением  пробоя
кристалла.  При  помощи  такого  кварцевого  клина
можно  для  измерительных  целей  перекрыть  диа¬
пазон  от  1,4  до  5  мггц,  а  при  помощи  турмали¬
нового  клина—даже  от  2,5  до  11  мггц;  о  приме¬
нении  таких  излучателей  см.  гл.  V,  §  1,  п.  2.
Леви  и  Филипп  [1200]  построили  излучатель
с  плавной  регулировкой  частоты  для  измери¬
тельных  целей,  в  котором  ориентированная  пер¬
пендикулярно  к  оси  кварцевая  пластинка  накле¬
ена  на  клиновидную  латунную  плату.  Бла¬
годаря  жесткой  связи  колеблющегося  кварца
с  подложкой  собственная  частота  такого  излу¬
чателя  определяется  общей  толщиной  кварца
и  подложки.  Еще  один  способ  плавного  изме¬
нения  собственной  частоты  кварцевого  излуча¬
теля  мы  подробно  рассмотрим  в  §  5,  п.  5  настоя¬
щей  главы.
 При  использовании  колеблющегося  кварца
в  качестве  излучателя  ультразвука  особенно  важ¬
но,  чтобы  поверхности  пластинки  или  торцевые
поверхности  стержня  колебались  как  жесткие
поршни,  т.  е.  чтобы  в  процессе  колебаний  не
было  деформаций  этих  поверхностей,  приводя¬
щих  к  неравномерному  излучению.  К  сожале¬
нию,  исследования  Дая  [541],  Хардинга  и  Уайта
[779],  Скеллета  [1943,  1944],  Остерберга  [1465—
1469],  Штраубеля  [2010]  и  Шумахера  [1895]  по¬
казывают,  что  на  практике  при  колебаниях  квар¬
цевой  пластинки  по  толщине  некоторые  части
ее  поверхности  не  колеблются  вовсе,  а  другие
колеблются  с  самыми  различными  амплитудами.
На  поверхности  пластинки  в  большинстве  слу¬
чаев  устанавливаются  более  или  менее  сложные
хладниевы  фигуры,  которые  можно  наблюдать
как  при  помощи  ликоподия  или  мелкого  песка
[169,  459—461,  779,  1906],  так  и  теневым  мето¬
дом  [1814,  2016].  Наиболее  удобен  для  изуче¬
ния  колеблющихся  поверхностей  кварца  опти¬
ческий  интерферометр  [541,  1465—1469,  1895,
1943,  1944,  2010,  2514,  3644,  4277,  4278].
 Схема  такого  прибора  показана  на  фиг.  83.
Свет,  исходящий  от  источника  L,  преобразуется
конденсорной  линзой  К  в  параллельный  пучок
и  стеклянной  пластиной  G  отбрасывается  на
отражающую  поверхность  исследуемой  кварце¬
вой  пластинки  Q;  отраженный  от  нее  свет  попа¬
 дает  на  объектив  увеличителя  О.  Непосредствен¬
но  перед  полированной  поверхностью  кварца
помещается  слегка  клиновидная  стеклянная  пла¬
стинка  Р,  отъюстированная  так,  что  между  ней
 Фиг.  83.  Оптический  интерферометр  для  изу¬
чения  колебаний  поверхности  кварца.
 и  поверхностью  кварца  образуется  небольшой
клиновидный  воздушный  объем.  При  монохрома¬
тическом  источнике  света  в  поле  зрения  объекти¬
ва  видна  система  интерференционных  полос
 Фиг.  84.  Интерференционные  полосы  на  поверхности
кварцевой  пластинки  (по  Даю).
а—пластинка  покоится,  б—пластинка  колеблется  по  толщине.
 (фиг.  84,а).  При  возбуждении  кварца  и  равно¬
мерном  освещении  интерференционные  полосы
в  тех  точках,  где  кварц  колеблется,  смазываются
(фиг.  84,6).  Если  же  яркость  источника  света
пульсирует  с  частотой  колебаний  кварца,  то
интерференционные  полосы  сохраняются  повсю¬
ду  и  лишь  искривляются  в  тех  точках,  где  кварц
колеблется;  степень  их  искривления  служит  ме¬
рой  амплитуды  колебаний  кварца  в  данной  точке.

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 87
 В  гл.  III  при  изучении  оптических  методов
приема  излучаемого  кварцем  ультразвука  мы
познакомимся  с  очень  чувствительным  методом,
позволяющим  опознавать  как  точки  поверхности
 Фиг.  85.  Излучение  кварцевых  пластинок  в  жидкости
(по  Гидеману  и  Остерхаммелю).
 а—более  или  менее  равномерное  излучение,  направленное  пер¬
пендикулярно  к  поверхности  пластинки,  б—неравномерное
и  косо  направленное  излучение.
 кварца,  остающиеся  в  покое,  так  и  точки,  колеб¬
лющиеся  особенно  сильно.  Этим  методом  полу¬
чены  обе  фотографии,  изображенные  на  фиг.  85;
здесь  кварцевые  пластинки  расположены  слева,
в  плоскости,  перпендикулярной  к  плоскости
фигуры.  Фиг.  85,а  относится  к  пластинке,  излу¬
чающей  звук  более  или  менее  равномерно;  на
фиг.  85,6  совершенно  отчетливо  видно,  что
отдельные  участки  кварца  (например,  наверху
слева)  излучают  особенно  сильно  и  притом  ча¬
стично  в  косом  направлении,  в  то  время  как  боль¬
шая  часть  поверхности  остается  в  покое.
 Такая  неравномерность  движения  поверхно¬
сти  пластинки,  наблюдаемая  и  у  оптически  со¬
вершенно  однородных  кристаллов,  объясняется
в  первую  очередь  возбуждением  в  пластинке
колебаний  по  длине,  обусловленных  поперечным
сжатием.  Возникновение  таких  колебаний  по
длине  в  круглых  и  прямоугольных  пластинках
из  кварца  и  турмалина  исследовали  Петржилка
и  Зацек  [1561,  1562,  2202]  и  Бехман  [205,  209];
связь  колебаний  по  длине  с  колебаниями  по  тол¬
щине  теоретически  и  экспериментально  изучали
Остерберг  и  Куксон  [1471,  1472].  Оздоган  [1457,
3676]  опытным  путем  измерял  фактические
собственные  частоты  прямоугольных  кварцевых
пластинок  при  помощи  ультразвукового  интер¬
ферометра.
 Неравномерность  колебаний  по  толщине  при¬
водит  также  к  разрушению  пластинки,  ибо  силь¬
но  колеблющиеся  точки  поверхности  легко  пере¬
ходят  за  предел  упругости,  тогда  как  общая
нагрузка  пластинки  в  целом  остается  небольшой.
К  этому  нужно  добавить,  что  модуль  упругости
 кварца  Е  не  остается  постоянным  в  плоскости  YZ,
вследствие  чего  колебания  пластинки  по  длине
в  различных  направлениях  проявляются  совер¬
шенно  по-разному.  Поэтому  при  ничтожном
изменении  частоты  интенсивные  колебания  могут
внезапно  возбудиться  в  совершенно  новых
точках  пластинки.  Значения  модуля  упругости
кварца  в  кг/мм2,  соответствующие  различным
направлениям  в  плоскости  YZ,  изображены
в  полярных  координатах  на  фиг.  86.  Под  углом
—48°19'  модуль  упругости  принимает  свое  наи¬
большее,  а  под  углом  +71°32'  наименьшее  зна¬
чения,  причем  ^макс.  =13  050  кг!мм2,  а  Ешн.=
=7060  кг!мм2.  Как  показали  опыты,  в  круглой
кварцевой  пластинке,  вырезанной  перпендику¬
лярно  к  оси  X,  упругие  колебания  легче  всего
возбуждаются  именно  в  этих  (соответствующих
экстремальным  значениям  модуля  упругости)
направлениях  [1338].  По  данным  Штраубеля
 [2008],  в  кварцевых  стержнях,  вырезанных  обыч¬
ным  способом,  колебания  подлине  также  никогда
не  возбуждаются  точно  в  направлении  оси  У.
На  фиг.  87,а  показана  узловая  линия  смещений
в  ориентированном  таким  образом  кварцевом
стержне  (так  называемый  «срез  под  углом  90°»),
 полученная  при  помощи  ликоподия.  Нетрудно
видеть,  что  эта  линия  образует  с  осью  Z  угол,
равный  приблизительно  130°;  следовательно,
стержень  колеблется  в  направлении  наименьшего
модуля  упругости.  Если,  однако,  вырезать  стер¬
жень  так,  чтобы  направление  его  длины  совпада¬
ло  с  направлением  наименьшего  модуля  упру¬
 Фиг.  86.  Сечение  поверхности  модуля  упру¬
гости  кварца  плоскостью  YZ.

88
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 гости  (так  называемый  «срез  под  углом  71°»,
изображенный  на  фиг.  88),  то  колебания  в  точ¬
ности  следуют  геометрической  форме  стержня,
что  видно  по  расположению  узловой  линии
на  фиг.  87,6.
 Фиг.  87.  Узловая  линия  в  кварцевом  стержне  (по
Штраубелю).
 а—стержень  вырезан  обычным  способом  и  колеблется  в  направ¬
лении  оси  У,  б—стержень  вырезан  под  углом  71°.
 Этот  впервые  открытый  Штраубелем  поворот
направления  колебаний  относительно  ориентации*
стержня  был  теоретически  исследован  и  рас¬
считан  Бехманом  и  Петржилкой  [210]  методами
 Фиг.  88.  Вырезание  кварце¬
вых  стержней  и  пластинок  под
углом  71°  (по  Штраубелю).
 теории  упругосвязанных  степеней  свободы;  они
также  подтвердили  теорию  серией  эксперимен¬
тов  на  кварцевых  стержнях  различной  ориен¬
тации.
 Во  многих  случаях  представляют  интерес
излучатели,  у  которых  узкая  прямоугольная
поверхность  колеблется  как  жесткий  поршень;
поэтому  Гидеман  и  Остерхаммель  [877]  в  соот¬
ветствии  с  данными  Штраубеля  вырезали  квар¬
цевые  стержни,  ориентированные,  как  показано
на  фиг.  89.  Толщина  стержня  d  направлена  здесь
параллельно  оси  X  кварца,  а  ширина  b  образует
с  осью  Z  угол  71°32'.  Электроды  наносятся  на
 Фиг.  89.  Ориентация  кварцевого  стержня,  узкая
прямоугольная  поверхность  Ы  которого  колеблется  как
жесткий  поршень.
 поверхности  Id.  Если  необходимо  одностороннее
излучение,  то  стержень  можно  одной  из  поверх¬
ностей  Ы  приклеить  к  соответствующему  держа¬
телю.
 Бюкс  и  Мюллер  [383]  провели  микроскопи¬
ческое  исследование  амплитуд  колебаний  тор¬
цевой  поверхности  стержней,  ориентированных
под  углами  90  и  71°.  Распределение  амплитуд
по  торцевым  поверхностям  обоих  кварцевых
стержней  представлено  на  фиг.  90;  направление
возбуждения  здесь  перпендикулярно  к  пло¬
скости  чертежа.  Нетрудно  видеть,  что  только
кварц,  вырезанный  под  углом  71°,  колеблется
как  поршень.  Амплитуда  колебаний,  согласно
измерениям  Бюкса  и  Мюллера,,  составляет
1,5*  10-3  мм;  этот  результат  совпадает  с  изме¬
рениями  Остерберга  [1466],  который  опреде¬
лял  амплитуды  колебаний  пьезокварцевых  пла¬
стин  оптическим  способом  при  помощи  интер¬
ферометра.
 Штраубель  [2008],  далее,  изготовил  кварцевые
пластинки  с  поверхностями,  перпендикулярными
к  оси  X,  для  которых  расстояния  от  центра

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 89
 пластинки  были  равны  значениям  корня  из  мо¬
дуля  упругости  для  данного  направления.
Такого  рода  пластинка  изображена  на  фиг.  91;
ориентация  ее  относительно  кристалла  кварца
 Фиг.  90.  Распределение  амплитуд
по  торцевой  поверхности  кварцевых
стержней.
 А—для  стержня,  вырезанного  под  углом
90°,  В—для  стержня,  вырезанного  под
углом  71°.
 ясна  из  фиг.  88,  на  которой  воспроизводится  по¬
ложение  пластинки,  но  не  ее  точная  форма.
Последнюю  можно  получить,  если  на  фиг.  86
заменить  Е  на  У~Ё.  Этим  достигается  однознач¬
ность  частоты  поперечных  колебаний  пластинки,
 Фиг.  91.  Кварцевый
вибратор  в  виде  диска,
форма  которого  повто¬
ряет  кривую  квадрат¬
ного  корня  из  модуля
упругости  (по  Штрау-
белю;.
 благодаря  чему  колебания  ее  поверхности  при
возбуждении  по  толщине  оказываются  более
равномерными.  Хотя  идеальное  поршневое  дей¬
ствие  и  здесь  не  вполне  достигается,  тем  не
менее  такие  пластинки  выдерживают  гораздо
большие  нагрузки,  что  особенно  важно  для
излучения  звуковых  волн  большой  мощности.
 Позднее  Бэр  [153]  показал,  что  кварцевые
пластинки  такой  формы  в  противоположность
обычным  круглым  или  прямоугольным  пластин¬
кам  при  колебаниях  высших  порядков  (k  ^9)
на  самом  деле  излучают  приблизительно  плоские
волны.  Недавно  Самуэль  и  Шанкленд  [3938]
провели  исследования  звукового  поля  в  жид¬
кости  перед  кварцевым  излучателем,  вырезан¬
ным  согласно  Штраубелю  и  возбуждаемым  ha
основной  частоте  7,5  мггщ  они  нашли,  что
звуковое  поле  весьма  равномерно.
 Помимо  рассмотренных  выше  срезов,  многие-
исследователи  1201,  1105—1108,  1165,  1303]
предлагали  всевозможные  другие  срезы  квар¬
цевых  пластин  и  стержней;  они  в  значительной
степени  руководствовались  стремлением  полу¬
чить  пьезокварцы  с  возможно  меньшей  зави¬
симостью  частоты  f  от  температуры.  Темпера-
турная  зависимость  собственной  частоты  квар¬
цевого  кристалла  обусловлена  температурным
коэффициентом  расширения  и  зависимостью  мо¬
дуля  упругости  от  температуры.  Температур¬
ный  коэффициент  имеет  величину  порядка
 50-10-6.  Знак  его  зависит  от  вида  колебаний
(по  длине  или  по  толщине).  Имеются  также*
кварцевые  пластинки  таких  ориентаций,  для
которых  температурный  коэффициент  равен  нулк>
или  весьма  мал.  Эти  ориентации  можно,  как
это  показали  Кога  и  др.  [1105—1108]  и  Бехмае
[203,  205],  найти  исходя  из  свойств  кварца.
Этот  вопрос  очень  важен  при  применении  квар¬
ца  в  высокочастотных  генераторах,  ибо  ста¬
бильность  частоты  является  там  основным  тре¬
бованием,  предъявляемым  к  кварцу.  В  технике
ультразвуковых  излучателей,  напротив,  вопрос
о  температурной  зависимости  играет  второ¬
степенную  роль.  При  исследованиях  с  при¬
менением  ультразвука  частота  возбуждения  квар¬
ца  измеряется  обычно  электрическим  волно¬
мером  и  непрерывно  контролируется.  При  этом
нужно,  как  правило,  следить  лишь  за  тем,  чтобья
не  менялась  частота  электрического  генератора.-
При  излучении  ультразвука  большой  мощности1
вследствие  больших  амплитуд  колебаний  кварцап
и  диэлектрических  потерь  в  нем,  полностью
устранить  которые  никогда  не  удается,  происхо¬
дит  столь  сильный  нагрев,  что  приходится  при¬
нимать  в  расчет  известное  изменение  частоты,
которое  в  большинстве  подобных  исследований
не  учитывается.
 Нужно  остановиться  на  еще  одной  форме
пьезокварцевых  излучателей,  предложенной
Грютцмахером  [757,  758]  и  позволяющей  фоку¬
сировать  излучаемые  кварцем  ультразвуковые

90
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 волны  в  одной  точке,  получая  в  ней  тем  самым
значительное  увеличение  мощности  ультразву¬
ка.  С  этой  целью  кварцу  придается  вогнутая
сферическая  форма.  Кристаллографическая
ориентация  показана  на  фиг.  92.  При  срезе
согласно  фиг.  92,а  одна  из  трех  электрических
осей  Х19  Х2,  Х3  направлена  перпендикулярно
к  сферической  поверхности  кварца  и  проходит
через  ее  середину;  при  срезе  согласно  фиг.  92,6
плоскость,  образованная  осью  Х3  и  перпенди¬
кулярной  к  плоскости  чертежа  оптической  осью,
касательна  к  сферической  поверхности  в  ее
середине.  При  возбуждении  в  таком  кварце
колебаний  по  толщине  он  излучает  звуковые
 Фиг.  92.  Ориентация  кварца,  излучающего  сходя¬
щийся  ультразвуковой  пучок.
 волны  главным  образом  в  направлении,  перпен¬
дикулярном  к  поверхности  сферы;  волны,  излу¬
чаемые  вогнутой  частью  сферы,  собираются
в  фокусе  Р,  совпадающем  с  центром  кривизны
сферы;  плотность  энергии  здесь  резко  возрастает
и  превосходит  плотность  энергии  в  непосред¬
ственной  близости  от  кристалла  приблизительно
в  150  раз1).  Поэтому  такой  вогнутый  кристалл
позволяет  получить  в  фокусе  звук  большой
.амплитуды  при  слабом  возбуждении,  не  грозя¬
щем  разрушением  кристалла  вследствие  пере¬
грузки  и  превышения  предела  упругости.  Излу¬
чение  такого  кристалла  очень  хорошо  показано
па  фиг.  196,3.
 Качественное  исследование  излучения  во¬
гнутых  кварцев  недавно  выполнил  Лабау  [1162].
При  помощи  кристаллического  микрофона  он
измерял  распределение  амплитуд  звука  в  по-
 ’)  Увеличение  плотности  энергии  зависит  от
соотношения  между  длиной  волны,  радиусом  кривизны
•сферы  и  углом  раскрытия  (центральным  углом)  участка
•сферы.  Более  подробно  этот  вопрос  изложен  в  обзоре
£3883].—Прим.  ред.
 перечной  плоскости  на  различных  расстояниях
от  кварца  в  воде  для  кварцев  различной  кри¬
визны.  Толщина  кристаллов  была  одинаковой,
и  собственная  частота  всех  их  составляла  1100  кгц,
а  диаметр  был  равен  2  см;  радиусы  кривизны
составляли  25,  8,  7  и  4  см.  Из  этих  опытов
следует,  что  хорошую  фокусировку  звука  дают
сильно  искривленные  кристаллы,  а  кристаллы
с  малой  кривизной  почти  не  фокусируют  звук.
Тем  не  менее  последние  позволяют  получить  на
больших  расстояниях  от  кристалла  большие
по  сравнению  с  плоскими  кристаллами  амплиту¬
ды  звука,  что,  как  указывалось  выше,  позво¬
ляет  для  получения  той  же  интенсивности  звука
возбуждать  вогнутые  кристаллы  меньшим  на¬
пряжением.  Дальнейшее  исследование  вогнутых
кристаллов  провел  Фейн  [589];  он  использовал
квадратные  кварцы  со  стороной  25  мм  и  ра¬
диусами  кривизны  со,  25,  7  и  4  см;  собственная
частота  кварцев  при  практически  одинаковой
толщине  составляла  1250  кгц.  Исследования,
между  прочим,  показали,  что  максимальной
интенсивности  звук  достигает  не  обязательно
в  фокусе1);  такой  результат,  исходя  из  теоретиче¬
ских  предпосылок,  предсказал  также  и  Виль¬
ямс  [2151].
 Приближенную  теорию,  описывающую  зву¬
ковое  поле  вогнутого  кварцевого  излучателя,
подробно  разработал  О’Нил  [3687,  3688].  Он
показал,  что  отношение  интенсивности  звука
в  центре  фокального  пятна  к  средней  интенсив¬
ности  у  поверхности  излучателя  составляет
приблизительно  2тсЛД,  где  h—глубина  вогну¬
той  поверхности.  Таким  образом,  путем  соот¬
ветствующего  подбора  геометрических  размеров
излучателя  можно  обеспечить  весьма  острую
фокусировку  звука.  Точка  наибольшей  интен¬
сивности  лежит  не  в  центре  фокального  пятна,
однако  она  приближается  к  центру  с  увеличе¬
нием  отношения  2  Л/\.
 Уиллард  [2147,  2149,  4419]  при  помощи
описанного  в  гл.  III,  §  4,  п.  1  теневого  метода
подробно  исследовал  поле  излучения  вогнутого
кварца;  в  первую  очередь  он  определял  эффек¬
тивность  излучения  различных  частей  поверх¬
ности  кварца  и  сравнивал  результаты  опыта
с  теорией.
 На  фиг.  92,  изображающей  разрезы  вогну¬
тых  кварцев,  видно,  что  собственная  частота
колебаний  по  толщине,  определяемая  формулой
 (91),  меняется  в  данном  случае  от  точки  к  точке,
 х)  Как  показано  в  работе  Фейна  [589],  это  может
иметь  место  лишь  в  тех  случаях,  когда  длина  волны
не  очень  мала  по  сравнению  с  диаметром  излучателя.—
Прим.  ред.

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 91
 поскольку  в  каждой  точке  ось  X  образует
с  нормалью  к  поверхности  другой  угол,  а  упру¬
гие  и  пьезоэлектрические  константы  кварца
зависят  от  направления.  Поэтому  колебания
в  таком  кварце  не  могут  быть  равномерными;
излучение  убывает  здесь  от  центра  кристалла
к  краям  и,  кроме  того,  меняется  по  направле¬
нию  в  зависимости  от  ориентации  данного  участка
вогнутой  поверхности.  Уиллард  [2149]  показал
это,  снимая  теневым  методом  (см.  гл.  III,  §  4,
п.  1)  диаграммы  излучения.  Однако  если  изго¬
товить  вогнутый  кварц  соответствующим  обра¬
зом  меняющейся  толщины,  то  можно  получить
излучатель  с  лучшими  фокусирующими  свой¬
ствами  и,  следовательно,  с  более  высоким
к.  п.  д.  (см.  также  американский  патент  Уил¬
ларда  [4422],  в  котором  описан  ультразвуковой
излучатель,  составленный  из  отдельных  квар¬
цевых  пластин  различной  толщины  и  обла¬
дающий  фокусирующими  свойствами).
 Согласно  данным,  полученным  Уиллардом,
в  кварце  имеется  очень  удобная  плоскость,
параллельная  оси  X  и  наклоненная  под  углом
—20°  к  оси  Z,  для  которой  при  колебаниях  по
толщине  упругие  константы  остаются  прибли¬
зительно  постоянными  при  некоторых  отклоне¬
ниях  от  оси  X.  Это  открывает  возможность  изго¬
товления  цилиндрического  кварцевого  излу¬
чателя,  у  которого  интенсивность  излучения  па¬
дает  от  центра  к  краю  лишь  незначительно
и  который  обеспечивает  фокусировку  звука  на
оси  цилиндра.
 Наконец,  Уиллард  показал,  что  резкость
фокусного  пятна  вогнутого  кварца,  как  и  в  оп¬
тике,  определяется  диффракционными  эффекта¬
ми.  Если  обозначить  радиус  кривизны  вогнутого
кварцевого  излучателя,  т.  е.  его  фокусное  рас¬
стояние,  символом  R,  диаметр  излучателя  сим¬
волом  D,  а  длину  волны  X,  то  диаметр  фокаль¬
ного  пятна  d  определится  известным  из  оптики
выражением
 {см.  также  работы  Губанова  [2945]  и  Розенберга
(38831).
 Выш£  мы  упоминали  о  составном  излучателе,
предложенном  Ланжевеном  для  получения  низ¬
ких  ультразвуковых  частот.  Как  показывает
поперечный  разрез,  изображенный  на  фиг.  93,  а,
такой  излучатель  состоит  из  двух  плоских  сталь¬
ных  дисков  S  толщиной  d,  между  которыми
вклеено  множество  тонких  кварцевых  пластинок
Q,  имеющих  равную  толщину  d'  и  одинаково
ориентированных  (поверхность  перпендикулярна
 к  оси  X).  Поскольку  скорость  звука  в  кварце
и  стали  примерно  одинакова  (для  кварца  сг  =
=5760  м/сек,  для  стали  с2=5800  м/сек),  такая
система  колеблется  по  толщине  как  однородная
пластинка  толщиной  D  =2d+cf  и  имеет  собствен¬
ную  частоту  f=cJ2D.  Так,  например,  при  d  =
=  3  см  и  d'=  0,5  см  частота  /=580000/13  =
=  44  600  гц.  При  d=8  мм  и  d'  =  6  мм  f  =132  кгц.
Для  получения  более  низких  ультразвуковых
частот,  лежащих  ниже  100  кгц,  Бойль  [3361
 Фиг.  93.  Разрез  составного  пьезоэлектриче¬
ского  излучателя  (по  Ланжевену).
 наклеил  кварцевую  пластинку  толщиной  1,5  см
и  диаметром  10  см  на  стальную  пластинку  такой
же  толщины  и  возбуждал  эту  систему  на  основ¬
ной  частоте.
 Для  хорошей  отдачи  излучателя  необходимо,
чтобы  внутреннее  трение  в  электродах  было
возможно  меньшим.  В  стали,  например,  внут¬
реннее  трение  в  2—3  раза  меньше,  чем  в  алю¬
минии1),  который  благодаря  тому,  что  скорость
звука  в  нем  равна  са\  =6200  м/сек,  также  находит
применение  в  составных  излучателях.
 Большое  значение  имеет  тщательное  выпол¬
нение  склейки  кварцевых  и  металлических
пластин.  Слой  клея  должен  быть  возможно  более
тонким  и  из  него  обязательно  должны  быть
удалены  все  пузырьки  воздуха,  ибо  в  таких
местах  легко  может  произойти  электрический
пробой  кварца.  Применяемый  клей  (Крузе
[1140])  должен  обладать  большим  сопротивле¬
нием  на  разрыв,  так  как  во  время  колебаний
он  испытывает  значительные  упругие  напряже¬
ния.
 Соколов  [  1967,  1970]  исследовал  собственные
частоты  и  распределение  амплитуд  по  поверх¬
ности  пластинок  в  таких  составных  излучателях,
имеющих  диаметр  от  3  до  30  см  и  толщину
от  2  до  10  см.  Оказалось,  что  поверхность  пла¬
стинок  колеблется  отнюдь  не  как  жесткий  пор¬
шень;  на  ней  образуются  островки,  где  ампли¬
туда  колебаний  особенно  велика  (фиг.  94).
Даже  у  двух  внешне  совершенно  одинаковых
вибраторов  распределение  амплитуд  колебаний
 х)  Потери  в  стали  существенно  зависят  от  ее  тер¬
мической  обработки.—Прим.  ред.

92
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 по  поверхностям  оказывается  совершенно  раз¬
личным,  ибо  оно  в  первую  очередь  определяется
колебаниями  вклеенных  между  стальными  пла¬
стинками  кварцев.  Крузе  [1140]  исследовал
спектр  собственных  частот  составных  кварцево¬
стальных  вибраторов  и,  помимо  основной,  на¬
шел  еще  и  множество  других  собственных  частот.
Эти  дополнительные  частоты,  очень  мешающие
при  исследованиях,  обязаны  своим  появлением
собственным  колебаниям  стальных  электродов,
кварцевых  пластинок  и  т.  п.  (см.  гл.  VI,  §  4,  п.  1).
 До 	сих 	пор 	мы 	рассматривали  только  квар¬
цевые 	пьезоэлектрические  вибраторы.  Вплоть
 до  последних  лет  в
пьезоэлектрических  из¬
лучателях  ультразвука
применялся  почти  ис¬
ключительно  этот  кри¬
сталл,  обладающий  весь¬
ма  подходящими  пара¬
метрами.
 Столь  же  подходя¬
щими  механическими
свойствами  обладает  и
турмалин;  к  сожалению,
однако,  он  встречается
в  природе  только  в  от¬
носительно  небольших
кусках  и  из  него  удается
вырезать  излучатели  диаметром  лишь  до  1—2  см.
Особенно  ценным  является  высокое  значение  мо¬
дуля  упругости  турмалина  (16,03-1011  дин!смг)\
благодаря  этому  при  одинаковых  собственных
частотах 	турмалиновая  пластинка  приблизи¬
 тельно  на  35%  толще  кварцевой  (Штраубель
 [2009]).  Учитывая  приведенные  в  п.  1  настоящего
параграфа  данные,  получаем,  что  собственная
частота  турмалиновой  пластинки,  вырезанной
перпендикулярно  к  пьезооси  (оптическая  ось),
т.  е.  при  Z-срезе,  равна
 Фиг.  94.  Распределе¬
ние  амплитуд  по  поверх¬
ности  кварцевой  мозаи¬
ки  (по  Соколову).
 где  d—толщина  пластинки  в  мм.  Коэффициент
электромеханической  связи  для  турмалинового
излучателя,  будучи  рассчитан  по  формуле  (101а),
составляет  около  10%,  т.  е.  приблизительно
столько  же,  сколько  и  для  кварца.
 Об  опытах  с  плоскими  вибраторами  из  цин¬
ковой  обманки  сообщают  Бхагавантам  и  Сурия-
нарайяна  [265].  Для  получения  чистых  коле¬
баний  по  толщине  пластинки  следует  ориенти¬
ровать  параллельно  плоскостям  (111)  или  (221)
кристалла.  Действующий  модуль  упругости  со¬
ставляет  в  этом  случае  13,6-1011  дин/см2,  соб¬
 ственная  частота  колебаний  по  толщине  и  вол¬
новой  коэффициент  оказываются  равными
 а  коэффициент  электромеханической  связи  со¬
ставляет  приблизительно  14%.
 Цинковая  обманка  не  находит  распростране¬
ния  в  излучателях  ультразвука  из-за  трудности
получения  больших  и  чистых  кристаллов.
 Обратимся  теперь  к  ультразвуковым  излу¬
чателям,  выполненным  из  синтетических  кри¬
сталлов,  и  рассмотрим  прежде  всего  вибраторы
из  титаната  бария,  которые  в  последнее  время
находят  себе  все  более  широкое  применение.
Большое  преимущество  таких  вибраторов  состоит
в  том,  что  их  можно  изготовлять  любой  формы
и  размеров.  Кроме  того,  ориентация  пьезоэлек¬
трической  оси  в  вибраторе  из  титаната  бария
определяется  направлением  поляризующего
поля;  поэтому  пьезоэлектрическую  ось  всегда
можно  ориентировать  перпендикулярно  к  по¬
верхности  и  получить  сферический  или  цилин¬
дрический  вибратор,  который  под  действием  пе¬
ременного  электрического  поля  колебался  бы  со¬
вершенно  однородно.
 Согласно  Яффе  [3135],  при  колебаниях
пластинки  из  титаната  бария  по  толщине
 (d—толщина  пластинки  в  мм),  а  при  колебаниях
по  длине,  ориентированных  перпендикулярно
к  возбуждающему  полю,
 (/—длина  вибратора  в  мм).  В  соответствии  с  урав¬
нениями  (90а)  и  приведенными  в  п.  1  настоящего
параграфа  значениями  пьезомодулей  для  тита¬
ната  бария  колебания  по  длине  в  отличие  от
кварца  оказываются  приблизительно  в  3  раза
слабее,  чем  возбуждаемые  в  направлении  поля¬
ризации  колебания  по  толщине.  Вследствие
поперечного  пьезоэлектрического  эффекта  удает¬
ся  возбуждать  колебания,  ориентированные  пер¬
пендикулярно  к  направлению  возбуждающего
электрического  поля;  поэтому  в  круглой  пластин¬
ке  из  титаната  бария  можно  возбудить  равно¬
мерные  радиальные  колебания.
 Коэффициенты  электромеханической  связи  в
вибраторе  из  титаната  бария  при  колебаниях
по  толщине  и  по  длине  составляют  соответственно

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 93
 Оба  значения  оказываются  выше,  чем  у  квар¬
ца,  и  это  делает  применение  в  качестве  электро¬
механических  преобразователей  вибраторов  из
титаната  бария  особенно  целесообразным.  Благо¬
даря  очень  большому  коэффициенту  электроме¬
ханической  связи  при  колебаниях  по  толщине
настройка  в  резонанс  вибратора  из  титаната
бария  не  столь  критична,  как  кварцевого  вибра¬
тора.  Большая  диэлектрическая  постоянная  ти¬
таната  бария  обусловливает,  далее,  меньшее,
чем  при  кварце,  входное  сопротивление  вибра¬
тора;  поэтому  потребное  для  получения  той  же
мощности  электрическое  переменное  напряже¬
ние  оказывается  гораздо  меньше.
 Хютер  и  Дозуа  [3079]  обнаружили,  что  при
колебаниях  пластинок  из  титаната  бария  по
толщине  вблизи  от  основного  резонанса  при
несколько  более  высокой  частоте  имеет  место
второй  резонансный  пик3).  Причину  этого  явле¬
ния  следует  искать  в  том,  что  не  все  элементар¬
ные  области  керамики  ориентируются  при  поля¬
ризации  в  одном  направлении.  Подтверждением
такого  предположения  может,  помимо  прочего,
служить  тот  факт,  что  при  подведении  вспомо¬
гательного  поляризующего  напряжения  основ¬
ной  максимум  возрастает  сильнее,  чем  дополни¬
тельный.
 Известный  недостаток  вибраторов  из  тита¬
ната  бария  состоит  в  том,  что  они  применимы
лишь  при  температурах  до  110°  С.  Поэтому  в  виб¬
раторах  большой  мощности  приходится  прини¬
мать  специальные  меры  для  охлаждения,  напри¬
мер,  при  помощи  проточного  масла.  С  этой  целью
большие  излучатели  фирмы  «Браш  Электронике
Компани»  выполняются  в  виде  мозаики,  эле¬
ментами  которой  служат  шестигранные  стол¬
бики  из  титаната  бария;  мозаика  собирается
таким  образом,  что  охлаждающая  жидкость
протекает  между  отдельными  элементами.  Во¬
гнутый  излучатель  такого  типа  изображен  на
фиг.  95.  Он  состоит  из  440  элементов  и  имеет
диаметр  около  30  см;  фокусное  расстояние  из¬
лучателя  составляет  30  см,  резонансная  частота
(по  Баттерворту  12588])—100  кгц.  Отдельные
элементы  мозаики  имеют  высоту  20,91  мм  и
диаметр  12,7  мм;  они  выдерживают  удельную
электрическую  мощность  до  15  вт/см2.  Дальней¬
шие  подробности  о  вибраторах  из  титаната
бария  можно  найти  в  работах  12491,  2528,  3528,
4697,  4866].
 г)  См.  также  работу  Мотулевич  и  Фабелинского
15195],  где  этот  вопрос  рассмотрен  более  обстоятельно.—
Прим.  ред.
 Из  кристаллов  сегнетовой  соли,  дигидрофос¬
фата  аммония  (ADP),  дигидрофосфата  калия
(KDP),  сульфата  лития,  этилендиаминтартрата
(EDT)  и  тартрата  калия  (DKT)  в  технике  ультра¬
звука  сколько-нибудь  большое  применение  на¬
ходят  только  первые  четыре  кристалла,  тогда
как  последние  два  применяются  преимущест¬
венно  в  электрических  фильтрах.  Вследствие
малой  механической  прочности  все  эти  кристал¬
лы  допускают  значительно  меньшую  колебатель¬
ную  нагрузку,  чем  кварц  или  титанат  бария.
 Фиг.  95.  Вогнутый  излучатель  фирмы  «Браш
Электронике  Компани»,  составленный  из  440  эле¬
ментов  из  титаната  бария.
 Так,  например,  согласно  прежним  исследованиям
Хильтшера  1884],  акустическая  мощность,  отда¬
ваемая  на  единицу  объема  кристаллом  сегнето¬
вой  соли  при  максимально  допустимой  нагрузке,
составляет  лишь  1%  мощности,  отдаваемой  кри¬
сталлом  кварца.  Несколько  лучше  в  этом  от¬
ношении  кристаллы  ADP,  которые  все  шире
применяются  в  качестве  подводных  излуча¬
телей  ультразвука.  В  качестве  вибраторов  с  ко¬
лебаниями  по  толщине  можно  применять  также
и  сульфат  лития,  выгодно  отличающийся  своими
пьезоэлектрическими  константами  и  обладаю¬
щий  сравнительно  большой  механической  проч¬
ностью;  кроме  того,  сегнетова  соль  и  сульфат
лития  находят  себе  применение  в  пьезоэлектри¬
ческих  приемниках  давления.
 Как  вытекает  из  уравнений  (88)  и  (89),  под
действием  электрического  поля,  ориентирован¬
ного  в  направлении  любой  из  трех  кристалло¬
графических  осей,  в  сегнетовой  соли,  а  также
в  кристаллах  ADP  и  KDP  возникают  только
силы  сдвига;  вместе  с  тем  в  технике  ультразвука
'требуются  главным  образом  колебания  по  длине
Шш  по  толщине.  Поэтому  для  ультразвуковых

94
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 вибраторов  указанные  кристаллы  приходится
вырезать  особым  образом.
 В  пластинке  сегнетовой  соли,  ориентирован¬
ной  перпендикулярно  к  оси  X  (фиг.  96,  а),  при
приложении  электрического  поля,  направлен¬
ного  вдоль  этой  оси,  возбуждаются  сдвиговые
колебания  в  плоскости  YZ;  при  этом  пластинка
сжимается  и  растягивается  в  направлении  ее
диагоналей,  как  это  показано  на  фиг.  96,  б.
 Фиг.  96.  Ориентация  кристаллов  сегнетовой  соли.
о—пластинка  для  получения  поперечных  колебаний,  б—стержень  для  получения  продольных  колебаний.
 Поэтому  для  получения  продольно  колеблюще¬
гося  вибратора  боковые  грани  пластинки  дол¬
жны  составлять  с  осями  У  и  Z  углы  45°  (см.
фиг.  96,  б).  О  таком  способе  вырезывания  стерж¬
ней  из  сегнетовой  соли  впервые  сообщили  Мат-
тайт  [1331]  и  Станфорд  [1991]  J).  Кратко  такие
вырезы  называют  45°Х-срезами.  Собственная
частота  вырезанного  таким  образом  стержня
определяется  формулой
 где  £,45°х—модуль  упругости  вдоль  оси  стер-
 *)  Сегнетова  соль  часто  применяется  в  виде  так
называемого  биморфного  элемента,  представляющего
собой  два  скрепленных  стержня,  вырезанных  и  ориен¬
тированных  так,  что  при  подаче  на  них  напряжения
один  стержень  удлиняется,  в  то  время  как  другой  уко¬
рачивается.  В  результате  элемент  в  целом  изгибается,
подобно  тому  как  изгибается  биметаллическая  пла¬
стинка.  Впервые  биморфный  элемент  был  предложен
в  1930  г.  Андреевым  (Авт.  свид.  №  27406).  Теория
и  расчет  его  даны  Харкевичем  [5221].—Прим.  ред.
 Пьезоэлектрический  модуль  для  45°  Х-среза
равен  rf14/2  =5  •  10_6  сж1/2-г~1/2-дас,  а  пьезоэлек¬
трическая  константа  в14=1,4*  106  см~1/^^гх^х
ХсекГ1.
 Если  стержневой  вибратор  вырезан  так,  что
продольная  ось  стержня  образует  с  осями  X
и  Z  углы  45°,  а  возбуждающее  электрическое
поле  ориентировано  вдоль  оси  У,  то  такой
вырез  называют  45°  У-срезом.  В  этом  случае
собственная  частота  определяется  формулой
 х)  Модуль,  упругости  в  произвольном  направлении,
направляющие  косинусы  которого  относительно  осей
X,  У  и  Z  составляют  соответственно  а,  b  и  с,  находится
по  формуле
 жня,  определяемый  выражением1)

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 95
 причем
 I  [мм]
 Пьезоэлектрический  модуль  при  таких  колеба¬
ниях  равен  d25/2=—84-10"8,  а  пьезоэлектри¬
ческая  константа  ~  (е2д—e3Q)=—4,05-104.  Ко¬
эффициенты  электромеханической  связи  указан¬
ных  вибраторов  составляют  соответственно
 &45°х  =  54%  и  ^45о  у  =  30%.
 Из  сегнетовой  соли  можно  вырезать  и  пло¬
ские  вибраторы,  колеблющиеся  по  толщине,
если,  согласно  Кэди  [401],  ориентировать  пла¬
стинку  так,  чтобы  нормаль  к  ее  поверхности  обра¬
зовывала  равные  углы  с  осями  кристалла.  Соб¬
ственная  частота  такой  пластинки  равна
 Таким  образом,
 Действующий  пьезоэлектрический  модуль  при
этом  так  называемом  L-срезе  равен
 где  а=0,577  есть  направляющий  косинус  нор¬
мали  к  пластинке  относительно  кристаллогра¬
фических  осей  X,  У,  Z.  Подставляяз  начения
констант,  приведенные  в  п.  1  настоящего  пара¬
графа,  получаем
 Для  пьезоэлектрической  константы  аналогично
получаем  значение
 Наконец,  коэффициент  электромеханической  свя¬
зи  оказывается  равен  k=28%  (при  е'^70).
 Аналогичные  соотношения  имеют  место  и  для
акустических  вибраторов,  выполненных  из  кри~
 сталлов  ADP  и  KDP.  В  кристаллах  ADP  для
ультразвуковых  целей  применяются  только  45°Z-
и  L-срезы  (фиг.  97).  Собственная  частота  виб-
 Ф  и  г.  97.  Ориентация  виб¬
раторов,  вырезанных  из  кри¬
сталла  ADP,  при  45°Z-  и
L-срезах.
 ратора  из  кристалла  ADP,  работающего  коле*-
баниями  по  длине,  определяется  при  45°Z-cpe3e
выражением
 Действующий  пьезоэлектрический  модуль  в  этом,
случае  равен  d36/2=74-10~8  сж1/2-г_1/2-шс,  дей¬
ствующая  пьезоэлектрическая  константа
d36/2s'22=  1,4*  105см1/2-г1**-сек~1и,  наконец,  коэф¬
фициент  электромеханической  связи
 Пластинка  из  кристалла  ADP,  работающая
колебаниями  по  толщине  при  L-срезе,  описы¬
вается  уравнениями
 Коэффициент  электромеханической  связи  при
таких  колебаниях  составляет  лишь  6%,  так  что*
ориентированная  таким  образом  пластинка  пред¬
ставляет  собой  очень  плохой  электромеханиче¬
ский  преобразователь.

96
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 Чтобы  при  45°Z-cpe3e  получить  излучатель
-с  большей  излучающей  поверхностью,  можно
склеить  в  толстый  брусок  несколько  пластин¬
чатых  вибраторов,  работающих  колебаниями
по  длине  (фиг.  98);  отдельные  пластинки  должны
быть  при  этом  правильно  ориентированы  с  тем,
 Фиг.  98.  Вибратор,  составленный  из  несколь¬
ких  пластинок  кристалла  ADP  45°Z-cpe3a,
с  колебаниями  по  длине.
 а—без  четвертьволнового  металлического  бруска,  б—с  та¬
ким  бруском.
 чтобы  при  включении  по  изображенной  на  фиг.  99
схеме  они  колебались  синфазно.  Преимущество
таких  составных  вибраторов  заключается  в  том,
что  для  их  возбуждения  требуется  относительно
меньшее  переменное  напряжение.
 В  конструкции,  изображенной  на  фиг.  98,  а,
длина  кристаллов  должна  быть  равна  половине
длины  волны  колебаний  основного  типа,  тогда
как  в  конструкции,  представленной  на  фиг.  98,6,
длина  эта  должна  составлять  лишь  Х/4.  В  послед¬
нем  случае  блок  кристаллов  приклеивается  к  чет¬
вертьволновому  металлическому  бруску,  так  что
длина  всего  устройства  опять-таки  составляет
Х/2.При  этом  в  середине  вибратора  имеет  место
 Ф  и  г.  99.  Схема  электриче¬
ских  соединений  в  вибраторе,
изображенном  на  фиг.  98.
 узел  смещений,  и  в  этом  месте  удобно  осущест¬
вляется  крепление  вибратора.  Такой  вибратор
может  обеспечить  особенно  сильное  излучение
в  жидкость,  если  его  металлический  конец  коле¬
блется  в  воздухе  (малое  рс).  Для  получения  того
же  эффекта  в  конструкции  а  нужно  один  конец
блока  кристаллов  покрыть  материалом  с  малым
акустическим  сопротивлением,  например  проб¬
кой  или  губчатой  резиной.  Электрическая  экви¬
валентная  схема  таких  вибраторов,  а  также
 методы  расчета  их  к.  п.  д.  приведены  у  Мэзона
[2255].  На  специальных  применениях  этих  виб¬
раторов  в  гидроакустической  технике  мы  оста¬
новимся  ниже  (гл.  VI,  §  3).
 В  заключение  нужно  сказать  несколько  слов
о  вибраторах  из  сульфата  лития.  Собственная
частота  такого  вибратора,  работающего  колеба¬
ниями  по  толщине  при  7-срезе,  равна
 причем  £v=4,6-10u  дин!см2.  Таким  образом,
при  р=2,08  г!см?  получаем
 или,  после  подстановки  численных  значений,
ft  =  34%.
 Вибратор  из  сульфата  лития  обладает  наиболь¬
шим  после  титаната  бария  и  сегнетовой  соли
коэффициентом  электромеханической  связи.  По
сравнению  с  сегнетовой  солью  сульфат  лития
существенно  более  прочен;  содержащаяся  в  нем
кристаллизационная  вода  связана  столь  сильно,
что  разрушающего  действия  не  оказывает.  Сле¬
дует  отметить  также  малую  по  сравнению  с  тита-
натом  бария  диэлектрическую  постоянную  суль¬
фата  лития.  Наконец,  благодаря  относительно
большому  пьезоэлектрическому  модулю  d22  виб¬
ратор  из  сульфата  лития,  работающий  колеба¬
ниями  по  толщине,  при  той  же  акустической
мощности  на  единицу  поверхности  требует  для
своего  возбуждения  меньшей  напряженности
электрического  поля,  чем  кварц  (см.  гл.  VI,  §  12,
п.  5).
 Все  рассмотренные  выше  пьезоэлектрические
вибраторы  имели  форму  пластинок  или  стержней
и  предназначались  для  излучения  звуковых  волн
в  одном  определенном  направлении.  По  анало¬
гии  с  описанными  в  §  4,  п.  2  настоящей  главы
магнитострикционными  кольцевыми  вибрато¬
рами  можно  излучать  звуковые  волны  во  всех
направлениях  в  некоторой  плоскости  и  при
помощи  кварцевых  колец.  Предназначенные  для
этой  цели  кварцевые  кольца  нужно  вырезать
так,  чтобы  плоскость  кольца  совпадала  с  пло¬
 Пьезоэлектрическая  константа  при  колеба¬
ниях  указанного  типа  составляет
 а  коэффициент  электромеханической  связи

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 97
 скостью,  образованной  осями  X  и  У,  а  ось  его—
с  осью  Z.  При  этом  окружность  кольца  в  шести
точках  по  радиусам  пересекается  электрическими
осями;  в  общем  случае  оказывается  достаточным
расположить  электроды  для  электрического  воз¬
буждения  в  одной  из  таких  точек  на  внешней
и  внутренней  поверхности  кольца.  Собственные
колебания  таких  кварцевых  колец  были  впер¬
вые  исследованы  Гибе  и  Шейбе  1711].  Собствен¬
ная  частота  колебаний  растяжения—сжатия  опре¬
деляется  приведенным  в  §  4,  п.  2  настоящей
 Фиг.  100.  Звуковые  волны,  полученные  от  кварце¬
вого  кольца  в  ксилоле  (по  Бергману).
 а—излучение  наружу  и  внутрь,  б—излучение  внутрь  кварце¬
вого  кольца.
 главы  выражением  (58).  При  колебаниях  основ¬
ного  типа,  т.  е.  при  k=\,  все  точки  кольца
синфазно  колеблются  внутрь  и  наружу.  При
колебаниях  высших  порядков  возникают  про¬
дольные  колебания,  направленные  вдоль  окруж¬
ности  кольца.  Помимо  того,  возможно  возбуж¬
дение  и  колебаний  изгиба,  которые  также  могут
явиться  источником  звуковых  волн.  Опыты  с  та¬
кими  волнами  провела  Серовска  [418].  На
фиг.  100,  а,  полученной  при  помощи  теневого
метода,  отчетливо  видны  звуковые  волны,  излу¬
чаемые  наружу  и  внутрь  кварцевым  кольцом
 {г  внутр.  =10  ММ,  Г  внешн.  =15  ММ),  В  КОТОрОМ  ВОЗ-
 буждены  колебания  высшего  порядка.  На  фиг.
100,  б  в  слегка  увеличенном  масштабе  показаны
звуковые  волны,  излучаемые  внутренней  поверх¬
ностью  кольца  на  другой  частоте  и  распростра¬
няющиеся  к  центру.  Несмотря  на  сравнительно
сложную  картину  колебаний,  такой  способ  воз¬
буждения  позволяет  получить  внутри  кольца
значительную  концентрацию  звуковой  энергии.
 Значительно  большим  к.  п.  д.  обладают  коль¬
цевые  вибраторы  из  титаната  бария,  которые
могут,  быть  поляризованы  по  радиусам.  Если
нанести  на  внешнюю  и  внутреннюю  поверхности
поляризованного  таким  образом  полого  цилинд¬
ра  металлические  обкладки  и  подать  на  них  пере-
 7 	Л.  Бергман
 менное  напряжение,  то  в  цилиндре  возбуждаются
радиальные  колебания  растяжения—сжатия,
возникающие  как  вследствие  продольного,  так
и  поперечного  обратного  пьезоэлектрического
эффекта.  При  этом  внутренняя  и  внешняя  поверх¬
ности  цилиндра  излучают  звуковые  волны,  рас¬
пространяющиеся  в  радиальных  направлениях.
 В  первом  случае,  т.  е.  при  продольном  воз¬
буждении,  собственная  частота  колебаний  основ¬
ного  типа  определяется  формулой
 во  втором  случае,  при  поперечном  возбуждении,
 где  гвнешн.  и  г  внутр.—соответственно  внешний
и  внутренний  радиусы  цилиндра  (см.  также
работы  Хаскинса  12972],  Глоба  12895]  и  Джон¬
стона  и  Вертца  [3151]).  Таким  образом,  трубчатый
излучатель,  колеблющийся  по  радиусам,  спосо¬
бен  работать  в  двух  частотных  диапазонах,  отли¬
чающихся  друг  от  друга  более  чем  в  10  раз.
 Мэзон  и  Вик  [3512,  3513]  указывают,  что
в  цилиндрах  из  титаната  бария  можно  возбуж¬
дать  интенсивные  чисто  продольные  колебания
сравнительно  более  низких  частот;  для  этого
нужно  с  помощью  поперечного  обратного  пьезо¬
электрического  эффекта  возбуждать  в  цилиндре
колебания  по  длине.  В  этом  случае  собственная
частота  колебаний  основного  типа  определяется
формулой
 Преимущество  таких  продольных  вибраторов
состоит  в  том,  что  при  сравнительно  небольших
переменных  напряжениях  достигаются  очень
большие  удлинения.  В  качестве  примера  укажем,
что  цилиндр  из  титаната  бария  с  примесью
4%  титаната  олова,  имеющий  длину  12  см,
внешний  диаметр  2,5  см  и  внутренний  1,25  см,
обладает  собственной  частотой  18  кгц  и  при
подведении  напряжения  9  кв  развивает  ампли¬
туду  колебаний  в  4  •  1О3  мм,  что  соответствует
скорости  частиц  44  см!сек  и  ускорению
5-10s  см/сек2.  Добавление  к  титанатовому  ци¬
линдру  конической  металлической  насадки  по¬
зволяет  увеличить  приведенные  цифры  еще
в  10  раз  (см.  п.  5  настоящего  параграфа).
 Как  отмечалось  выше,  иногда  возникает  не¬
обходимость  возбуждения  в  цилиндре  чисто  кру¬
тильных  колебаний.  Согласно  Брадфилду  12528],
это  можно  осуществить  следующим  образом.

98
 Глав  а  II.  Излучение  ультразвука
 На  цилиндр  из  титаната  бария  наносятся  элек¬
троды,  изображенные  на  фиг.  101;  сначала
постоянное  поляризующее  напряжение  подается
на  электроды  с,  d,  а  затем  с  обратной  поляр¬
ностью—на  электроды  е,  /.  Если  теперь  подать
 Фиг.  101.  Цилиндр  из  титаната  бария
для  возбуждения  крутильных  колебаний.
 переменное  напряжение  на  электроды  а,  Ь,  то  в
цилиндре  возбуждаются  крутильные  колебания
относительно  его  продольной  оси;  собственная
частота  этих  колебаний
 :  219.
 3. 	Генератор  высокой  частоты
 Электрическое  возбуждение  пьезоэлектри¬
ческих  кристаллов  наиболее  удобно  осущест¬
вляется  при  помощи  незатухающих  колебаний,
которые  на  любой  частоте  и  при  любой  мощно¬
сти  без  особых  трудностей  генерируются  элек¬
тронными  лампами.  Схемы  присоединения  кварца
или  другого  пьезоэлектрического  излучателя
к  ламповому  генератору  могут  быть  самыми  раз¬
личными.  Простейшим  способом  является  под¬
ключение  кварца  параллельно  емкости  колеба¬
тельного  контура,  согласно  схеме  фиг.  103.
 Фиг.  103.  Ламповый  генератор,  со¬
бранный  по  трехточечной  схеме,  с  под¬
ключенным  пьезокварцем.
 Генератор  собран  по  общеизвестной  трехточеч¬
ной  схеме.  Колебательный  контур  состоит  из
катушки  индуктивности  и  переменного  конден¬
сатора  и  настраивается  на  собственную  частоту
кварца  путем  изменения  емкости.  На  кварц
при  таком  включении  накладывается  сравнитель¬
но  малое  переменное  напряжение,  так  как  напря¬
жение  на  конденсаторе  колебательного  контура
не  превосходит  анодного  напряжения  лампы.
Это  последнее  для  большинства  применяющихся
ламп,  обладающих  мощностью  рассеяния  на-ано¬
де  0,5—1  кет,  лежит  в  пределах  2000—3000  в
при  питании  их  постоянным  напряжением  и  в
пределах  3000—5000  в  при  питании  переменным
напряжением.  Однако,  поскольку  обратный  пье¬
зоэлектрический  эффект,  а  следовательно,  и
амплитуда  колебаний  кварца  пропорциональны
приложенному  к  кварцу  переменному  напряже¬
нию  (см.  п.  5  настоящего  параграфа),  представ¬
ляется  более  целесообразным  несколько  повысить
получаемое  от  генератора  переменное  напря¬
жение.  Для  этой  цели  можно  использовать  схему
генератора  с  индуктивной  обратной  связью,  изо¬
браженную  на  фиг.  104.  Здесь  L—индуктивность
колебательного  контура,  Ьг—катушка  обрат¬
ной  связи,  а  Ь2—обмотка,  индуктивно  связан¬
ная  с  катушкой  контура.  Для  лучшего  согласо¬
вания  с  емкостью  кварца  обмотка  L2  снабжена
 Коэффициент  поперечного  сжатия  а  для  титаната
бария  равен  0,3.  Следовательно,
 Согласно  Мэзону  [1314,  2255,  3501],  кру¬
тильные  колебания  можно  возбудить  и  в  цилин¬
дре  из  кристалла  ADP.  Для  этого  цилиндр  нуж¬
но  ориентировать  так,  чтобы
его  продольная  ось  совпадала
с  осью  X  кристалла.  Один
электрод  наносится  на  внут¬
реннюю  поверхность  цилин¬
дра,  а  другой—в  виде  двух
полос—на  противоположные
стороны  внешней  поверхно¬
сти,  причем  линия,  соединяю¬
щая  середины  этих  полос,
должна  быть  параллельна
оси  Z  (фиг.  102).  При  подаче
переменного  напряжения  на
соединенные  друг  с  другом
два  внешних  электрода  и  внут¬
ренний  электрод  под  дей¬
ствием  электрического  поля,
ориентированного  вдоль  оси
Z,  в  цилиндре  возникают  сдвиговые  усилия,
направленные  в  противоположные  стороны,
которые  приводят  к  вращению  цилиндра,  т.  е.
к  крутильным  колебаниям.  При  модуле  кручения
р.  =6,73-1010  дин!см2  собственная  частота  колеба¬
ний  основного  типа  оказывается  равной
 Фиг.  102.  Ци¬
линдр  из  кристал¬
ла  ADP  для  воз¬
буждения  крутиль¬
ных  колебаний.

§  5.  Пьезоэлектрические,  излучатели
 99
 отводами.  Для  защиты  кварца  от  пробоя  парал¬
лельно  с  ним  включен  разрядник  F.  В  схеме
фиг.  104  генератор  питается  от  сети  переменного
тока;  при  этом  лампа  работает  только  в  течение
одной  половины  каждого  периода.  Из  энергетиче¬
ских  соображений  предпочтительнее,  конечно,
питать  генератор  постоянным  напряжением,  ко¬
торое  можно  получить  как  от  машины  постоян¬
ного  тока,  так  и  от  выпрямителя,  питаемого  от
сети  переменного  тока.  При  малых  напряже¬
ниях  можно  использовать  сухие  выпрямители,
а  при  больших—выпрямительные  лампы.  При¬
мером  может  служить  фиг.  105,  на  которой
изображена  схема,  часто  применяемая  в  ульт¬
развуковых  излучателях.
 Фиг.  104.  Ламповый  генератор  индук¬
тивной  обратной  связью  и  с  питанием  от
сети  переменного  тока.  Пьезокварц  ин¬
дуктивно  связан  с  колебательнымс  кон¬
туром.
 Генератор  выполнен  по  схеме  с  индуктивной
обратной  связью.  Настройка  колебательного
контура  производится  посредством  небольшого
переменного  конденсатора  С,  емкость  которого
составляет  несколько  сантиметров  и  который
включен  параллельно  излучающему  кварцу.  По
вопросу  о  правильном  согласовании  сопротивле¬
ния  излучения  пьезоэлектрического  излучателя
и  внутреннего  сопротивления  генератора  высо¬
кой  частоты  см.  п.  5  настоящего  параграфа.
 Подводимую  к  кварцу  мощность  высокой  ча¬
стоты,  а  следовательно,  и  излучаемую  им  аку¬
стическую  мощность  при  индуктивном  включе¬
нии  кварца  можно  регулировать  изменением  свя¬
зи,  а  при  непосредственном  включении—измене¬
нием  тока  накала.
 На  фиг.  106  в  качестве  примера  показан  внеш¬
ний  вид  ультразвукового  генератора,  выпускае¬
мого  фирмой  «Шоллер  унд  К°»  (Франкфурт-на-
Майне)  и  предназначенного  для  технических
целей.  Прибор  состоит  из  двух  частей—генера¬
 тора  высокой  частоты  (расположен  на  фигуре
справа)  и  собственно  излучателя  (расположен
слева).  Перекрываемый  прибором  диапазон  ча¬
стот  простирается  от  20  до  3000  кгц;  поэтому
 Фиг.  105*  Принципиальная  схема  промышлен¬
ного  ультразвукового  генератора,  изображенного
на  фиг.  106.
 колебательный  контур  генератора  высокой  ча¬
стоты  выполнен  в  виде  сменных  блоков.  На
 Фиг.  106.  Промышленный  ультразвуковой  ге¬
нератор  большой  мощности.
 верхней  панели  генератора  расположены  ручки
управления  и  два  измерительных  прибора,
один  из  которых  измеряет  напряжение  питания  г
 7*

100
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 регулйруемое  ступенчатым  регулятором,  а  дру¬
гой—анодный  ток.  Последний  однозначно  связан
с  отдаваемой  прибором  акустической  мощностью;
таким  образом,  по  показаниям  этого  амперметра
можно  при  помощи  прилагаемой  к  прибору
калибровочной  таблицы  определять  отдаваемую
 Ф  и  г.,  107.  Медицинский  ультразвуковой  генератор.
 им  мощность.  Напряжение  высокой  частоты  по
гибкому  'низковольтному  кабелю  подводится  к
излучателю,  расположенному  на  фиг.  106  слева.
В  верхней  части  этого  блока  расположен  пьезо¬
электрический  преобразователь,  находящийся  в
 На  частотах  до  175  кгц  вместо  пьезоэлектриче¬
ского  можно  применять  магнитострикционный
излучатель  с  водяным  охлаждением.  В  диапазоне
300—3000  кгц  прибор  отдает  акустическую  мощ¬
ность  до  300  в№\  потребляемая  прибором  мощ¬
ность  составляет  1,6  квт\  к.  п.  д.  по  анодной
цепи  равен  65—70%,  к.  п.  д.  преобразователя—
90—95%,  а  общий  к.  п.  д.  всего  прибора  колеб¬
лется  от  25  до  38%.  Наивысшего  значения  к.  п.  д,
достигает  на  частоте  1  мггц,  а  с  понижением
и  повышением  частоты  к.  п.  д.  падает.
 На  фиг.  107  показан  небольшой  переносный
ультразвуковой  генератор  фирмы  «Сименс-Рай-
нигер  Верке»  (Эрланген),  предназначенный  для
медицинских  целей.  Этот  прибор  работает  на
частоте  800  кгц  и  отдает  акустическую  мощность
до  15  вту  причем  в  приборе  предусмотрена  воз¬
можность  плавной  регулировки  отдаваемой  мощ¬
ности.  Пьезоэлектрический  кристалл,  имеющий
диаметр  25  мм,  смонтирован  в  передней  части
выносной  ручки,  расположенной  на  фигуре  спра¬
ва.  Излучателем  звука  служит  массивная  метал¬
лическая  пластина  диаметром  около  40  мм,
образующая  лобовую  поверхность  ручки.
 На  фиг.  108,  а  изображена  схема  небольшого
лампового  генератора,  колебательная  мощность
которого  составляет  5—12  вт.  Он  хорошо,  заре¬
комендовал  себя  при  различных  исследованиях
 а
 Фиг.  108.  Схема  лампового  генератора,
-генератор  высокой  частоты,  б—питающее  устройство.
 литом  стальном  корпусе,  закрытом  антикоррозий-
ной  платой.  Под  преобразователем  помещается
высокочастотный  трансформатор,  обеспчиваю-
щий  необходимое  повышение  напряжения,  по¬
ступающего  от  генератора.  Излучатель  и  транс¬
форматор  смонтированы  в  общем  сменном  ящике*
который  сменяется  при  изменении  частоты.
 с  ультразвуком  в  диапазоне  70—3*10*кгц.  В  при¬
боре  применена  лампа  RS241,  работающая  при
анодном  напряжении  300  в,  напряжении  накала
3,8  в  и  токе  накала  0,65  а.  Генератор  собран
по  трехточечной  схеме,  очень  удобной  для  быст¬
рого  изменения  длины  волны,  ибо  для  этого
достаточно  лишь  сменить  катушку  контура,  имею¬

§  5.  Пьезоэлектрически^  излучатели
 101
 щую  три  вывода.  В  табл.  10  приведены  данные
сменных  катушек  L,  перекрывающих  диапазон
72,8—27  200  кгц.
 Таблица  10
 ДАННЫЕ  КАТУШЕК  ЛАМПОВОГО  ГЕНЕРАТОРА
НА  ДИАПАЗОН  72,8-2  7  200  кгц
 •  См.  текст.
 Максимальная  емкость  конденсатора  Сг  рав¬
на  100  см,  причем  он  должен  быть  снабжен
верньерным  устройством.  При  использовании  ка¬
тушек,  помеченных  в  табл.  10  звездочкой,
параллельно  конденсатору  Сг  нужно  подклю¬
чать  дополнительный  конденсатор  С2=2  500  см;
при  этом  Сг  служит  для  точной  подстройки  часто¬
ты.  Емкость  блокировочного  конденсатора  в  це¬
пи  сетки  С3=  1000  см.  Помимо  этого,  в  схеме
имеются  дроссель  D,  сопротивление  утечки  R>
равное  от  15  до  20  ком,  и  блокировочный  конден¬
сатор  С4  (от  1  до  2  мкф).  Излучающий  кварц
подключается  к  клеммам  /С-  В  анодную  цепь
включена  лампа  накаливания  G  мощностью
15—20  вт.  Она  служит  в  качестве  автоматиче¬
ской  защиты  генераторной  лампы.  При  чрез¬
мерном  возрастании  анодного  тока  падение  на¬
пряжения  ,  на  ней  увеличивается  и  анодное  на^
ррджение  генераторной  ламцы  падает.,.
 Для  подключения  генератора  к  сети  пере4
менного  тока  можно  использовать  выпрямитель,
схема  которого  представлена  на  фиг.  108,  б*
С  трансформатора  Г,  помимо  напряжения  накала
Eh,  снимается  еще  и  переменное  напряжение.,
равное  по  величине  половине  анодного.  Оно
поступает  на  два  селеновых  выпрямителя  Gt
и  G2,  включенные  по  схеме  удвоения  напряже¬
ния.  Каждый  полупериод  переменного  напря¬
жения  выпрямляется  одним  из  выпрямителей,
и  выпрямленное  напряжение  подается  на  после¬
довательно  включенные  конденсаторы  Сб  и  С6*
Из  соображений  симметрии  отрицательный  полюс
анодного  выпрямителя  соединен  со  средней  точ¬
кой  накальной  обмотки  трансформатора.
 Более  подробные  сведения  о  ламповых  гене¬
раторах  для  пьезоэлектрических  излучателей  мо¬
жно  найти  в  работах  [116,  312,  1344,  1493,  1789,
21SF4,  3652,  3852,  4106,  4208].
 Нужно  заметить,  что  ламповые  генераторы,
предназначенные  для  получения  мощных  ультра¬
звуковых  колебаний  порядка  многих  киловатт,
не  очень  экономичны,  ибо  к.  п.  д.  таких  генера¬
торов  не  превосходит  40%  и,  кроме  того,  они
требуют  применения  дорогих  и  недолговечных,
а  следовательно,  экономически  невыгодных  ламп.
Это  побудило  Руста  [3921]  предложить  в  ка¬
честве  источника  энергии  высокой  частоты  искро¬
вой  генератор.  Чтобы  исключить  потери,  воз¬
никающие  в  магнитострикционных  и  сегнето-
электрических  (из  титаната  бария)  вибраторах
за  счет  непрерывного  изменения  направлений
поляризации,  искровой  промежуток  такого  ге¬
нератора  следует  питать  постоянным  напряже¬
нием.  Мы  получаем  при  этом  своего  рода  импульс¬
ный  генератор  с  частотой  повторения  высоко*
частотных  импульсов,  определяемой  заряжаю¬
щим  напряжением  и  сопротивлением,  через  кото¬
рое  происходит  заряд.  По  экономическим  сообра¬
жениям  такого  рода  генераторы  в  мощных  уста¬
новках  могут  оказаться  более  выгодными,  чем
ламповые;  однако  данные  по  применению  их
пока  отсутствуют.
 Рассмотренные  выше  схемы  включения  пьезо¬
кварцев  можно  назвать  резонаторными.  В6
всех  них  кварц  работает  с  посторонним  возбуж¬
дением.  Такие  схемы  применяются  в  тех  случаях,
когда  необходимо  получать  большие  колеба¬
тельные  мощности.  Существует  и  другой  метод
возбуждения  пьезоэлектрических  кристаллов,
впервые  предложенный  Кэди  [399]  и  позднее
Пирсом  [1587].  Согласно  этому  методу,  кварц
работает  в  качестве  осциллятора  и  возбуждает
колебания  в  электронной  лампе,  которая  в  свою
очередь  генерирует  напряжение,  поддерживаю¬
 Бескаркас¬
ная,  провод
медный,
голый,
 0=3  мм
 Однослой¬
ная  на  пер-
тинаксо-
вом  карка¬
се,  провод
медный,
изолиро¬
ванный
 Трехслой¬
ная,  на
пертинак-
совом  кар¬
касе,  мало¬
емкостная
намотка

102
 Г  лава  77.  Излучение  ультразвука
 щее  колебания  в  кварце.  На  фиг,  109  изобра¬
жены  две  такие  осцилляторные  схемы  Пирса.
В  схеме  а  кварц  включен  между  сеткой  и  анодом
лампы,  а  в  схеме  б—между  сеткой  и  положитель¬
ным  полюсом  анодной  батареи,  т.  е.,  иначе  гово¬
ря,  между  сеткой  и  катодом  (на  схеме  это  пока¬
зано  пунктирной  линией).  Сопротивление  утеч¬
ки  R  равно  приблизительно  1  мгом;  вместо
индуктивности  L  можно  включить  колебатель¬
ный  контур  LC,  как  это  сделано  на  схеме  фиг.
109,а.  Миллиамперметр  А  показывает  изменение
колебательной  мощности  на  кварце,  которая,
 менять  только  при  работе  кварца  в  воздухе  и
других  газах,  где  не  вносится  большого  зату¬
хания;  при  излучении  звуковых  волн  в  жидкостях
такие  схемы  работают  плохо,  так  как  большое
затухание  кристалла  в  жидкости  препятствует
самовозбуждению  колебаний.  Даже  в  газах  при
возникновении  стоячих  волн  реакция  звукового
поля  на  излучатель  может  быть  столь  сильной,
что  схема  не  будет  самовозбуждаться.  В  этом
случае  помогает  дополнительная  обратная  связь,
которая,  однако,  должна  быть  подобрана  так,
чтобы  при  отключенном  кварце  колебания  отсут¬
ствовали.
 Фиг.  109.  Осцилляторные  схемы.
а—кварц  включен  между  сеткой  и  анодом,  б—кварц  включен  между  сеткой  и  катодом.
 как  мы  покажем  ниже,  зависит  от  обратного
воздействия  звуковых  волн  на  кварц.  Для  изме¬
рения  малых  изменений  анодного  тока  можно
применять  очень  чувствительный  прибор  и  ком¬
пенсировать  анодный  ток  при  помощи  вспомо¬
гательной  батареи  и  сопротивления  (см.  схему
фиг.  109,  а).  Если  за  счет  каких-либо  флуктуаций
(например,  при  включении)  в  кварце  возбуж-*
даются  собственные  колебания,  то  механические
деформации  его  приводят  в  силу  прямого  пьезо¬
электрического  эффекта  к  появлению  на  элект¬
родах  переменного  напряжения,  которое,  по¬
ступая  на  сетку  лампы,  меняет  в  нужной  фазе
анодный  ток;  это  в  свою  очередь  вызывает  новые
колебания  кварца.  Таким  образом,  устанавли¬
ваются  незатухающие  колебания,  частота  кото¬
рых,  а  значит  и  частота  излучаемых  звуковых
волн,  зависит  только  от  параметров  кварца.
Для  самовозбуждения  необходимо,  чтобы  со¬
противление  в  анодной  цепи  имело  в  схеме  а
емкостный,  а  в  схеме  б—индуктивный  характер.
Если  в  анодной  цепи  имеется  настраиваемый
контур  (фиг.  109,  а),  то  он  должен  быть  соответ¬
ствующим  образом  настроен  относительно  ча¬
стоты  колебаний  кварца  (путем  изменения  емко¬
сти  С).  Такие  осцилляторные  схемы  можно  при-
 Для  получения  мощных  и  стабильных  по
частоте  колебаний  можно,  наконец,  применить
и  такую  схему  лампового  генератора,  в  кото¬
рой  излучающий  кварц  включен  по  резонаторной
схеме,  а  сам  генератор  управляется,  вторым
кварцем,  включенным  по  осцилляторной  схеме
и  настроенным  в  резонанс  с  первым.  При  боль¬
ших  мощностях  задающий  кварц  включается
в  предварительный  каскад  (см.,  например,  [177]);
для  точной  настройки  обоих  кварцев  целесо¬
образно  применять  так  называемое  свободное
крепление  задающего  кварца,  позволяющее  пу¬
тем  изменения  зазора  между  поверхностью  квар¬
ца  и  одним  из  электродов  в  определенных  пре¬
делах  (до  2°/00)  менять  его  собственную  частоту.
 Во  многих  случаях,  например  при  примене¬
нии  метода  эхолота,  при  испытании  материалов,
при  измерениях  скорости  и  поглощения  звука,
возникает  необходимость  излучения  коротких
ультразвуковых  импульсов.  Для  этого  напря¬
жение  высокой  частоты  должно  модулироваться
сигналами  от  генератора  импульсов.  Одна  из
возможных  схем  генератора  импульсов  изобра¬
жена  на  фиг.  110.  На  сетку  электронной  лампы
подается  управляющее  напряжение  ugt  задающее
частоту  повторения  импульсов;  величина  этого

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 103
 напряжения  подбирается  так,  что  кривая  изме¬
нения  во  времени  напряжедия  на  аноде  лампы
имеет  характер  трапецоидальных  импульсов.
Напряжение,  снимаемое  с  анода,  поступает  на
дифференцирующую  цепочку  /?ХС,  и  короткие
импульсы,  возникающие  на  сопротивлении  Ry
используются  для  модуляции  напряжения  высо¬
кой  частоты.
 Фиг.  110.  Принципиальная  схема
генератора  импульсов.
 При  генерации  очень  коротких  импульсов  нуж¬
но  следить  за  тем,  чтобы  постоянная  времени
цепочки  RXC  была  меньше  требуемой  длитель¬
ности  импульсов.  Егер  и  др.  [3066]  построили
генератор,  отдающий  в  диапазоне  200—1200  кгц
мощность  1000  вт  и  работающий  импульсами
длительностью  от  25  мксек.  до  половины  периода
повторения  при  частоте  повторения  от  15  до
2500  гц.
 4. 	Крепление  кварцев
 Для  получения  интенсивных  колебаний
кварца  и  для  обеспечения  хорошей  отдачи  энер¬
гии  при  излучении  особенно  важно  правильно  на¬
нести  электроды  на  поверхность  кварца  и  пра¬
вильно  его  укрепить.  Перпендикулярные  к  оси
X  поверхности  кварца,  на  которые  подается  воз¬
буждающее  электрическое  напряжение,  должны
быть  тщательно  отшлифованы1)  и  наилучшим
образом  покрыты  проводящим  слоем.  Покрытие
наносят  путем  химического  серебрения  или
золочения,  путем  испарения  или  вжигания  этих
металлов  в  вакууме  или,  наконец,  путем  катод¬
ного  распыления,  причем  особое  внимание  долж¬
но  быть  уделено  равномерности  покрытия.  После
этого  толщину  слоя  можно  увеличить  гальва¬
ническим  способом.
 *)  Еще  лучше,  если  эти  поверхности  отполиро¬
ваны.—Прим.  ред.
 В  большинстве  случаев  излучающая  поверх¬
ность  кварца  соприкасается  с  жидкостью;  если
кварц  излучает  значительную  мощность,  то  в
жидкости  возникает  кавитация,  под  действием
которой  нанесенное  на  поверхность  кварца  метал¬
лическое  покрытие  довольно  быстро  разру¬
шается;  при  этом  частицы  металла  диспергируют
в  жидкость  и  ее  проводимость  повышается.  В  тех
случаях,  когда  соприкасающаяся  с  кварцем
жидкость  служит  только  связующим  звеном
между  кристаллом  и  собственно  облучаемой
средой,  разрушения  электрода  вследствие  ка¬
витации  можно  избежать,  повышая  давление
в  жидкости,  поскольку  при  повышенном  давле-
ни  кавитация  не  возникает  (см.  работу  Мэзона
[3500]).  Руст  [3919]  предложил  недавно  при¬
менять  в  качестве  электрода  не  металлическое
покрытие,  а  расположенную  вплотную  к  кварцу
сетку  из  тонких  проволок,  отстоящих  на  рас¬
стоянии  2  мм  друг  от  друга.  Такие  электроды
имеют  и  еще  одно  преимущество.  Дело  в  том,  что
при  больших  напряжениях  на  кварце  нередко
происходит  пробой  между  его  обкладками  и
кристалл  разрушается;  предложенная  же  Рустом
конструкция  электродов  позволяет  придать  обра¬
зующейся  при  пробое  дуге  такую  конфигурацию,
что  дуга  не  затрагивает  краев  кварцевой  пла¬
стинки  и  не  нарушает,  следовательно,  ее  целости.
 Для  излучения  ультразвуковых  волн  в  газах
в  вертикальном  направлении  достаточно  поло¬
жить  кварцевую  пластинку  с  металлизирован¬
ными  поверхностями  на  плоскую  шлифованную
латунную  подложку.  К  верхней  поверхности  на¬
пряжение  можно  подводить  через  легкое  узкое
латунное  кольцо,  которое  слегка  прижимается
к  поверхности  кварца  двумя  пружинами,  по
которым  одновременно  подводится  напряжение.
Очень  целесообразно  в  качестве  второго  элект¬
рода  поместить  на  расстоянии  нескольких  деся¬
тых  миллиметра  от  кварца  плоскую  металличе¬
скую  пластинку,  имеющую  в  центре  отверстие
для  прохождения  звуковых  волн.  В  некоторых
случаях  напряжение  можно  подводить  по  про¬
волоке  или  ленте,  припаянной  к  металлическому
покрытию  кристалла  (по  этому  вопросу  см.
работу  Циглера  [4521]).
 На  фиг.  111  показано  простое  устройство
для  крепления  четырехугольной  кварцевой  пла¬
стинки,  излучающей  ультразвук  в  горизонталь¬
ном  направлении  в  жидкости.  Укрепленная  на
изоляторе  металлическая  пружина,  служащая
одновременно  для  подведения  напряжения,  при¬
жимает  кварц  к  плоскошлифованной  латунной
плате.  Снизу  кварц  поддерживается  двумя  не¬
большими  штифтами  из  слоновой  кости.  Весь

104
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 кварцедержатель  в  целом  легко  укрепить  в  лю¬
бом  стеклянном  сосуде.
 На  фиг.  112  изображен  кварцедержатель,
предложенный  Бец-Бардили  [254];  преимущество
 Фиг.  111.  Крепление  ультра¬
звукового  кварца  в  сосуде
для  жидкости.
 его  состоит  в  том,  что  он  позволяет  ориентиро¬
вать  кварц,  работающий  в  жидкости,  в  любом
направлении.  Вращающийся  и  регулируемый
 Фиг.  112.  Кварцедержатель  Бец-Бардили.
 по  высоте  стержень  Н  из  изоляционного  мате¬
риала  (целесообразно  применять  рог,  слоновую
кость  и  другие  материалы,  не  растворяющиеся
в  органических  жидкостях)  удерживается  пру¬
 жиной  F2;  в  нижней  части  стержень  оканчи¬
вается  шарниром  S19  несущим  на  себе  деталь  I
из  изоляционного  материала.  На  ней  укреп¬
лены  две  латунные  пластинки  А  и  В.  Пластинка
А  выполнена  в  виде  рамки,  а  в  пластинке  В
имеется  bhhtS2  с  укрепленной  на  нем  пружиной
Fг.  Пружина  эта  через  пластинку  Р  и  тонкую
прокладку  из  фольги  F  прижимает  кварц;  Q
к  рамке,  через  отверстие  которой  и  происходит
излучение  звука.
 При  таком  креплении  кварцевых  пластинок
на  жестких  подложках  колебания  их,  согласно
Беккеру  [213,  215],  происходят  уже  не  по  гар¬
моническому  закону;  они  приобретают  негармо¬
нический  характер,  что  выражается  в  несим-
метрии  колебаний  и  смещении  резонансной  кри¬
вой.  Такая  кривая  изображена  на  фиг.  113  (кри¬
вая  Л),  где  по  оси  абсцисс  отложено  относитель¬
ное  изменение  частоты,  а  по  оси  ординат—ква¬
драт  амплитуды  колебаний.  Негармонический
характер  колебаний  обусловлен  тем,  что  кварц
ударяется  о  твердую  подложку.  При  свободной
подвеске  кварца  это  не  имеет  места  и  колебания
кварца  становятся  чисто  гармоническими  (кри¬
вая  В  на  фиг.  113).  Вместе  с  тем  при  свободной
подвеске  кварца  возрастает  затухание,  так  как
свободно  висящая  кварцевая  пластинка  излучает
 Фиг.  113.  Резонансные  кривые  кварца.
 А—при  жестком  креплении,  В—при  свободном  креп¬
лении.
 звук  в  двух  направлениях.  Относительно  даль¬
нейших  подробностей  мы  отсылаем  читателя
к  оригинальной  работе  Беккера.
 Выводы  Беккера  были  недавно  поставлены
под  сомнение  Голлмиком  [722],  который  устано¬
вил,  что  кварцевая  пластинка,  лежащая  на  жест¬
кой  подложке,  излучает  в  воздух  меньше,,  чем
та  же  пластинка,  укрепленная  в  небольших
участках  своей  поверхности,  а  в  остальных,  уча¬
стках  излучающая  звук  в  воздух  с  обеих  сто¬

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 105
 рон.  Голлмик  объясняет  это  тем,  что  из-за  гораз¬
до  большего  по  сравнению  с  воздухом  волнового
сопротивления  подложки  (см.  гл.  I,  §  2)  большая
часть  звуковой  энергии  излучается  кварцем  в
подложку1).
 Для  получения  колебаний  очень  большой
мощности  в  воздухе  Голлмик  [722]  применил
 Фиг.  114.  Кварцедержатель  Гол-
лмика.
 крепление,  изображенное  на  фиг.  114.  Кварце¬
вая  пластинка  Q  укреплена  в  рамке  R  при  по¬
мощи  четырех  металлических  винтов;  упираю¬
щиеся  в  кварц  концы  винтов  должны  при  этом
быть  не  слишком  твердыми.  В  противном  случае
кварц  может  быть  разрушен.  Поэтому  в  винты
вставлены  штифты  из  «морской  пены»  (другие
материалы—слоновая  кость,  рог,  твердая  рези¬
на—сгорали  под  действием  звука).  В  качестве
электродов  лучше  всего  зарекомендовали  себя
листики  тонкой,  порядка  7  р.,  алюминиевой  фоль¬
ги,  наклеиваемые  на  кварц.
 Возможен  и  другой  способ  свободного  креп¬
ления  кварца,  предложенный  Бехманом  [202];
согласно  этому  способу,  круглая  кварцевая
пластинка  снабжается  по  окружности  выточкой,
расположенной  в  узловой  плоскости  колебаний
по  толщине.  Такого  рода  крепление  в  двух
проекциях  показано  на  фиг.  115.  Три  винта  S19S2
и  Ss,  укрепленные  в  кольце  М,  поддерживают
кварц  Q,  который  может  колебаться  в  обе  сто¬
роны.  Напряжение  подводится  либо  через  две
полоски  из  алюминиевой  фольги  или  две  медные
 *)  Здесь  явное  недоразумение,  которое  повто¬
ряется  и  ниже  на  стр.  123.  Из  формулы  (119)  следует,
что  сопротивление  излучения  Rs  пропорционально
волновому  сопротивлению  среды,  на  которую  нагружен
излучатель.  Так  как  излучаемая  мощность  обратно
пропорциональна  сопротивлению  излучения  [см.  фор¬
мулу  (118)],  то  иглучзние  в  жесткую  подложку  должно
быть  мало  по  сравнению  с  излучением  в  воздух.—
Прим.  ред.
 проволочки,  припаянные  к  металлическим  элек¬
тродам,  нанесенным  на  кварц,  либо  емкостным
путем  через  два  металлических  кольца  Rx  и
расположенных  на  малом  расстоянии  от  кварца.
Если  кварцевая  пластинка  настолько  тонка,  что
выточку  в  ней  сделать  нельзя,  то  можно  приме¬
нить  аналогичное  крепление  при  помощи  трех
 Фиг.  115.  Крепление  свободно  ко¬
леблющейся  кварцевой  пластинки.
 штифтов  с  насечкой.  Такое  крепление,  вносящее
малое  затухание,  показано  на  фиг.  116.  Кварц
крепится  в  трех  опорах  А,  В  и  С,  одна  из  кото¬
рых  пружинная.  Металлическое  покрытие,  на¬
несенное  на  заточенную  по  краям  кварцевую
пластинку,  соприкасается  с  винтами  В  и  С,  ко¬
торые  и  используются  для  подведения  напря¬
жения.  Подобное  свободное  крепление  можно
применять  и  в  кварцевых  стержнях,  колеблю¬
щихся  по  длине;  оно  гарантирует  надежную
 Фиг.  116.  Свободное  крепление  кварца
фирмы  «Штеег  унд  Ройтер».
 и  легко  выполнимую  подвеску  кварца.  Кварце-
держатель  этого  вида,  использованный  Эйкеном
и  Беккером  [571],  представлен  на  фиг.  117;
кварц  крепится  здесь  между  обоими  металличе*
скими  электродами  двумя  винтами,  расположен¬
ными  в  узловой  плоскости  колебаний.  Аналог
гичные  кварцедержатели  применяли  Дай  1540]
и  Хельганс  [822].

106
 Глава  II:  Излучение  ультразвука
 Если  нужно  излучать  звуковые  волны  в  про¬
водящей  электричество  жидкости,  то  кварце-*
держатель  должен  быть  сконструирован  так,  что**
бы  проводящая  жидкость  не  закорачивала  под¬
водимое  к  кварцу  напряжение.  Две  возможные
 Фиг.  117.  Крепление  пьезоквар¬
цевого  стержня.
 конструкции  такого  рода  изображены  на  фиг.  118.
В  первой  из  них  (а),  описанной,  например,
Джакомини  [705],  кварцевая  пластинка  Q,
 Фиг.  118.  Устройства  для  излучения  ультра¬
звука  в  электрически  проводящие  жидкости.
 а—кварц  укреплен  внутри  вспомогательного  сосуда,
б—кварц  приклеен  к  стенке  сосуда,  наполненного  про¬
водящей  жидкостью,  с  внешней  его  стороны.
 покрытая  с  обеих  сторон  металлическими  слоя¬
ми,  приклеивается  изнутри  перед  отверстием  О,
расположенным  в  боковой  стенке  узкого  метал¬
лического  сосуда  Mf  который  одновременно  слу¬
жит  для  подведения  напряжения  к  левому  элек¬
троду  кварца.  Сосуд  погружается  в  жидкость,
 в  которую  излучается  звук.  Согласно  второй
конструкции  (б),  кварц  приклеивается  снаружи
перед  соответствующим  отверстием  О,  проделан¬
ным  в  боковой  стенке  сосуда,  содержащего  облу¬
чаемую  жидкость.  В  обоих  случаях  исключается
замыкание  электрического  напряжения  прово¬
дящей  жидкостью.
 Мак-Грат  и  Куртц  [736]  с  аналогичной  целью
помещают  кварц  в  плоский  тонкостенный  рези¬
новый  сосуд,  заполненный  непроводящей  жидко¬
стью  (спиртом)  (см.  также  работу  Гутмана
[2954]).
 Для  излучения  ультразвука  в  твердые  тела
кварцевые  пластинки  накладывают  на  облучае¬
мое  тело  через  тонкий  слой  масла  или  непосред¬
ственно  приклеивают  к  нему.  Если  облучаемое
твердое  тело  является  диэлектриком,  то  для
удобства  подачи  напряжения  на  приклеенную
к  телу  обкладку  кварца  эта  последняя  заводится
на  несколько  миллиметров  и  на  заднюю  поверх¬
ность  кварца  и  отделяется  от  задней  обкладки
узким  кольцом  неметаллизированной  поверхно¬
сти  [685,  951].
 Часто  (например,  при  испытании  материалов
при  помощи  ультразвука)  возникает  необходи¬
мость  передвигать  излучатель  по  поверхности
облучаемого  металлического  изделия.  Две  кон¬
струкции  приспособленных  для  этой  цели  квар-
цедержателей  изображены  на  фиг.  119.  В  кон¬
струкции,  изображенной  на  фиг.  119,  б,  соедине¬
ние  с  поверхностью  изделия,  а  следовательно,
 Ф"и  г.  119.  Крепление  кварцевых  виб¬
раторов  в  приборах  для  испытания
материалов.
 и  с  передней  поверхностью  кристалла  осуще¬
ствляется  при  помощи  спиральной  пружины  F;
в  конструкции,  показанной  на  фиг.  119,  а,  пру¬
жина  F  прижимает  кристалл  к  поверхности
изделия,  с  которой  одновременно  соединяется
и  корпус  кварцедержателя.

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 107
 Особенно  тщательно  нужно  укреплять  боль¬
шие  кварцевые  пластины,  предназначенные  для
излучения  в  жидкость  мощных  колебаний.  Такие
кварцы  имеют  обычно  либо  круглую  форму  диа¬
метром  60—100  мм  у  либо  специальную  форму,
предложенную  Штраубелем,  о  которой  мы  гово¬
рили  выше.  Напряжение  на  их  электродах  дости
гает  нескольких  десятков  тысяч  вольт;  поэтому
такие  пластины  обязательно  должны  работать
в  масле  или  в  атмосфере  сжатого  газа.
 Данные  о  креплении  таких  пластин  можно
найти  в  работе  Вуда  и  Лумиса  [2174]  и  в  более
поздних  работах  Фройндлиха,  Золльнера  и  Ро-
говского  [659],  Клауса  [453]  и  Петцольда,
Освальда  и  Борна  [1493].  В  более  старых  кон¬
струкциях  кварцы  крепятся  на  свинцовой  под¬
ложке  толщиной  в  несколько  сантиметров  с  хо¬
рошо  отшлифованной  плоской  верхней  поверх¬
ностью.  Более  твердые  и  упругие  материалы,
такие,  как  железо  или  сталь,  зарекомендовали
себя  значительно  хуже,  отчасти  из-за  сильного
затухания  колебаний  кварца,  обусловленного
возбуждением  служащей  подложкой  метал¬
лической  пластины,  отчасти  из-за  возможности
разрушения  кварца  при  слишком  жесткой  под¬
ложке.  Существенным  является  плотное  прилега¬
ние  кварца  к  подложке;  между  кварцем  и  свин¬
цом  не  должно  быть  слоя  воздуха—лучше  всего,
если  между  ними  имеется  тонкий  слой  масла.
 Фиг.  120.  Крепление  большого
ультразвукового  кварца.
 Если  вторая  поверхность  кварца  металлизиро¬
вана,  то  подводящим  электродом  может  слу¬
жить  легкое  латунное  кольцо,  внешний  диаметр
которого  на  несколько  миллиметров  меньше
диаметра  кварца;  это  устраняет  возможность
пробоя  между  электродами  по  торцевой  поверх¬
ности  пластинки.  Из  этих  же  соображений
и  металлическое  покрытие  кварца  не  доводят
до  самого  края  пластинки.  Наложенный  сверху
электрод  слегка  прижимается  к  кварцу  двумя-
четырьмя  пружинами,  как  это  показано  на  фиг.
 120,  по  которым  одновременно  ^подводится  на¬
пряжение;  верхний  электрод  может  также
прижиматься  к  кварцу  четырьмя  стеклянными
скобами,  которые  снизу  оттягиваются  спираль¬
ными  пружинами  (фиг.  121).  В  этом  случае  скобы
 Фиг.  121.  Крепление  пьезоквар¬
цевой  пластинки,  рассчитанной
на  излучение  больших  мощностей.
 одновременно  препятствуют  и  смещению  кварца
относительно  свинцовой  подложки.  Фройндлих,
Золльнер  и  Роговский  [659]  рекомендуют  при¬
менение  полированных  кварцевых  пласти
нок,  которые  в  общем  случае  меньше  адсорби¬
руют  газы  и  не  столь  склонны  к  электрическим
пробоям.  Оптимальные  размеры  верхнего  элек¬
трода  в  этом  случае  подбираются  эксперимен¬
тально.  Кольца  со  слишком  малым  внутренним
отверстием  ограничивают  излучаемую  мощность;
узкие  же  кольца  с  чересчур  большим  внутрен*
ним  отверстием  приводят  к  слишком  неравномер¬
ному  электрическому  возбуждению  кварца.
 Согласно  данным  Петцольда,  Освальда  и
Борна  [1493],  лучшим  по  сравнению  с  крепле¬
нием  кварца  на  плоской  металлической  подложке
является  устройство,  в  котором  металлизирован¬
ная  с  обеих  сторон  кварцевая  пластинка  зажи¬
мается  между  двумя  плоскополированными  ме¬
таллическими  кольцами,  внешний  диаметр  кото¬
рых  несколько  меньше  диаметра  кварца  и  кото¬
рые  прижимаются  к  кварцу  при  помощи  пру¬
жин.
 Во  всех  описанных  выше  кварцедержателях
(за  исключением  лишь  держателя,  изображенно¬
го  на  фиг.  118)  часть  акустической  мощности
излучается  вниз,  т.  е.  в  неиспользуемую  при
эксперименте  сторону,  и,  таким  образом,  пропа¬
дает  бесцельно.  Согласно  Грютцмахеру  [759],
этот  недостаток  можно  устранить,  если  сделать
так,  чтобы  кварц  соприкасался  со  звукопрово¬
дящей  средой  (маслом)  только  одной  стороной,
а  другая  его  сторона  граничила  бы  со  средой
с  малым  акустическим  сопротивлением  (напри¬

108
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 мер,  с  воздухом).  Такое  устройство  показано  на
фиг.  122.  Кварц  Q  лежит  на  открытой  сверху
металлической  камере  D  и  прижат  к  ней  на¬
столько  сильно,  что  масло  не  может  просочиться.
На  нижней  стороне  кварцевой  пластинки  имеет
место  почти  полное  отражение  звуковых  волн,
которые  находятся,  естественно,  в  соответствую¬
щей  фазе  по  отношению  к  волнам,  излучаемым
 Фиг.  122.  Кварцедержатель  для  односто¬
роннего  излучения  ультразвука.
а—поперечный  разрез,  б—внешний  вид.
 вверх.  В  результате  граничащая  с  маслом  поверх¬
ность  кварца  колеблется  с  амплитудой,  вдвое
большей,  чем  если  бы  обе  стороны  кварца  грани¬
чили  с  маслом  или  одна  из  них  была  бы  располо¬
жена  на  жесткой  подложке.  Таким  образом,  при
воздушной  подложке  энергия,  излучаемая  вверх
(в  масло),  увеличивается  приблизительно  в  4  ра¬
за.  Одновременно  имеет  место  уменьшение  декре¬
мента  затухания  (см.  п.  2  настоящего  парагра¬
фа);  вместе  с  тем  и  при  таком  одностороннем
излучении  в  жидкость  декремент  затухания
остается  еще  достаточно  большим,  чтобы  не
возникала  угроза  разрушения  кварца.  С  дру¬
гой  стороны,  мы  получаем  здесь  ту  же  акусти¬
ческую  мощность,  что  и  при  двустороннем  излу¬
чении,  используя  меньшие  напряжения1).  Ана¬
логичные  устройства  для  излучателя  большей
 х)  Подробно  этот  случай  рассмотрен  в  работе  [10].
 мощности  описывают  Ояма  [14831  и  Доньон
и  Бьянчани  [18]1).
 В  конструкции,  изображенной  на  фиг.  J22,at
камера  D  лежит  на  кольце  R  из  изолирующего
материала  (пертинакс,  калит  и  т.  п.),  на  кварц
через  свинцовую  прокладку  толщиной  1  мм  нало¬
жено  массивное  металлическое  кольцо.М  и  вся
конструкция  стягивается  пружинами  /\  В  ниж¬
ней  части  камеры  D  имеется  несколько  отверстий
L,  предназначенных  для  выравнивания  давлений
внутри  и  вне  камеры  при  нагреве.  Внешний  вид
такого  устройства  показан  на  фиг.  122,6.
 Трудность  создания  маслонепроницаемого
уплотнения  между  кварцем  и  воздушной  каме¬
рой  Шмид  и  Эрет  [1865]  обходят  тем,  что  натяги¬
вают  на  отверстие  металлической  камеры  очень
тонкую  мембрану  из  коллоидного  материала,
снабженную  для  подачи  напряжения  на  кварц
листком  тонкой  цинковой  фольги.  Для  этой  цели
можно  применить  также  тонкую  целлофановую
пленку,  поверхность  которой  для  подачи  напря¬
жения  покрывается  при  помощи  катодного  рас¬
пыления  слоем  золота.  При  нагревании  заклю¬
ченного  в  камере  воздуха  мембрана  может
выпучиваться;  чтобы  это  устранить,  целесооб¬
разно  соединить  объем  камеры  с  внешней  атмо¬
сферой  при  помощи  выходящей  в  сторону  трубки.
Наконец,  кварцевые  пластинки  небольшого  раз¬
мера  можно  просто  приклеивать  к  камере.
 Излучение  с  обратной  стороны  кварца  можно
подавить  еще  и  другим  способом,  при  котором
между  задней  поверхностью  кварца  и  металли¬
ческим  электродом  вводится  слой  масла,  тол¬
щина  которого  составляет  целое  нечетное  число
Х/4,  где  X—длина  волны  в  масле.  При  такой  тол¬
щине  слоя  через  него  проходит  минимальная
акустическая  энергия  [см.  формулу  (29а)].
При  этом  кварц  излучает  звук  только  передней
стороной2).
 На  фиг.  123,  а  показан  продольный  разрез
построенного  на  этом  принципе  излучателя  уль¬
тразвука  фирмы  «Сосьетэ  де  Конденсасьон
эд’Апликасьон  меканик»  (Париж).  Кварц  Q  через
упругую  прокладку  укреплен  на  металлической
плате  Р,  образующей  одновременно  дно  сосуда  5,
в  котором  помещается  облучаемая  жидкость.
Под  кварцем  находится  заполненный  маслом
 х)  См.  также  работу  [2837J.—Прим.  ред.
 2)  Описанный  способ  подавления  излучения  с
обратной  стороны  кварцевой  пластинки  обладает  тем
недостатком,  что  при  заданном  напряжении  несколько
уменьшается  электрическое  поле,  воздействующее  на
кварц,  а  следовательно,  и  излучаемая  кварцем  звуко¬
вая  мощность,  ибо  часть  напряжения  падает  в  зазоре
между  кварцем  и  отражающим  электродом.—Прим.
ред.

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 109
 сосуд  G,  в  который  снизу  через  изоляционную
трубку  J  входит  плоский  электрод  £.  Расстояние
между  ним  и  нижней  поверхностью  кварца  регу¬
лируется  микрометрическим  винтом  М  и  уста¬
навливается  равным  целому  нечетному  числу  Х/4.
Связанная  с  сосудом  G  трубка  S  служит  для  того,
чтобы  масло  в  сосуде  G  находилось  под  некото¬
рым  давлением  и  чтобы  из  него  выходили  пузырь-
 Очень  важно,  чтобы  поверхность  кварца  коле¬
балась  по  возможности  как  жесткий  поршень.
Это  никогда  не  удается  обеспечить  полностью;
дело,  однако,  сильно  улучшается,  если  поверх¬
ность  кварца  может  колебаться  совершенно  сво*
бодно.  Фокс  и  Рок  [631]  применяют  для  этого
кварцедержатель,  в  котором  кварцевая  пластин¬
ка  крепится  в  узловой  плоскости  ее  колебаний.
 Фиг.  123.  Излучатель  ультразвука.
а—продольный  разрез,  б—внешний  вид.
 ки  газа.  Общии  вид  такого  устройства  представ¬
лен  на  фиг.  123,  б;  этот  излучатель  отдает  90  вт
акустической  мощности  на  частоте  960  кгц.
 На  фиг.  124,а  показан  продольный  разрез
другого  меньшего  излучателя  той  же  фирмы,
рассчитанного  на  погружение  в  облучаемую  жид¬
кость.  Кварцевая  пластинка  Q  (диаметром  3,8  см)
через  маслонепроницаемое  уплотнение  крепится
к  металлической  головке  К.  Головка  эта  обра¬
зует  днище  сосуда  J,  сделанного  из  изоляцион¬
ного  материала;  в  сосуде  находится  электрод  Е,
который  при  помощи  микрометрического  винта
М  перемещается  относительно  задней  поверх¬
ности  кварца.  Это  позволяет  установить  зазор
между  кварцем  и  электродом  равным  целому
нечетному  числу  Х/4.  Внешний  вид  излучателя
показан  на  фиг.  124,6.  На  частоте  960  кгц  излу^
чатель  отдает  около  30  вт  акустической  мощно¬
сти.  Он  работает  при  переменном  напряжении
6000—7000  в.
 Как  показано  в  разрезе  на  фиг.  125,  круглая
кварцевая  пластинка  Q  имеет  по  краю  выточку
шириной  в  2—3  мм,  занимающую  по  глубине
половину  толщины  кварца.  Образованное  выточ¬
кой  кольцо,  расположенное  в  узловой  плоскости
колебаний  основного  типа,  прижимается  к  краям
круглого  отверстия  в  плате  Р.  Передняя  поверх¬
ность  кварца  колеблется  при  этом  совершенно
свободно.  Металлическое  покрытие  передней  по¬
верхности  заходит  и  на  выточку,  и  напряжение
подается  непосредственно  через  плату  Р.  Задний
электрод  образован  металлической  камерой  D,
слабо  прижимаемой  к  кварцу.
 Характерной  особенностью  всех  описанных
выше  кварцедержателей  (это  относится  также
и  к  вибраторам  из  титаната  бария)  является  то,
что  излучающая  поверхность  кристалла  непо¬
средственно  соприкасается  с  облучаемой  средой
йли  отделяется  от  нее  только  тонкой  металли-*
ческой  фольгой.  Другой  распространенный,  тип

110
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 ультразвуковых  излучателей  представляют  со¬
бой  конструкции,  в  которых  кристалл  жестко
яриклеен  к  металлической  пластине  определен¬
ной  толщины  и  образует  с  этой  пластиной  еди¬
ную  колебательную  систему.  Такое  устройство
 Такие  составные  полуволновые  излучатели
по  предложению  Польмана  с  1945  г.  применяют¬
ся  и  в  медицинской  ультразвуковой  аппаратуре.
Разрез  такой  так  называемой  звуковой  головки
схематически  изображен  на  фиг.  126.  Переднюю
стенку  головки  образует  полуволновая  пластин¬
ка  Р,  к  задней  стороне  которой  приклеен  кварцС?.
 Фиг.  126.  Раз¬
рез  составного
полуволнового
вибратора.
 Ф  и  г.  127.  Внешний  вид  двух
ультразвуковых  головок,  пред¬
назначенных  для  медицинских
целей.
 На  фиг.  127  показан  внешний  вид  двух  практи¬
ческих  конструкций  такого  рода.  Верхняя  голов¬
ка  содержит  круглый  кварц  диаметром  40  мм
и  с  излучающей  поверхностью  около  11  см2;
в  нижней  головке  вибратором  служит  мозаика
 Фиг.  124.  Небольшой  излучатель  ультразвука,  рас¬
считанный  на  погружение  в  облучаемую  жидкость.
а—продольный  разрез,  б—внешний  вид.
 впервые  применил  Ланжевен  [3376]  в  подводном
излучателе,  причем  передняя  пластина  была
 Фиг.  125.  Крепление  кварца,  при  котором  излу¬
чающая  поверхность  колеблется  совершенно
свободно.
 ваделана  непосредственно  в  корпус  корабля.
Если  толщина  пластины  составляет  целое  число
полуволн  (полуволновая  пластинка),  то  она  про¬
водит  звук  от  излучателя  в  окружающую  среду
без  потерь.
 Фиг.  128.  Разрез  излучателя,
примененного  в  приборе,  изо¬
браженном  на  фиг.  106.
 из  кварцевых  пластинок,  общий  диаметр  кото¬
рой  равен  80  мм,  а  излучающая  поверхность—
30  см2.  Эти  излучатели  работают  на  частоте
800  кгц  и  обеспечивают  силу  звука  до  5  вт/см2.
Напряжение  высокой  частоты  подается  по  кабе¬
лю,  с  которым  связаны  два  шланга;  по  этим
шлангам  подводится  вода,  предназначенная  для
охлаждения  (отвода  тепла,  выделяемого  в  перед¬
ней  пластине  вследствие  потерь).
 Составные  излучатели  находят  себе  все  бо¬
лее  широкое  применение  и  в  мощных  ультра¬
звуковых  приборах  для  технических  целей.
На  фиг.  128  представлен  разрез  излучателя,
применяемого  в  приборе,  изображенном  на  фиг.
106.  Средняя  часть  стального  днища  облучаемого
ультразвуком  сосуда  выполнена  в  виде  полувол¬
новой  пластинки  и  отделена  от  внешнего  края

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 111
 более  тонкой  частью.  К  нижней  поверхности
полуволновой  пластинки  приклеен  кварц,  а  к  его
металлизированной  нижней  поверхности  при
помощи  пружины  прижимается  электрод,  имею-
 сосуда,  на  дне  которого  расположен  погружен¬
ный  в  масло  кварц;  конструкция  кварцедержа-
теля  аналогична  изображенной  на  фиг.  122.  Стен¬
ки  сосуда  выполнены  полыми  (фиг.  129,  б),  и
 Фиг*  129.  Излучатель  ультразвука  для  технических  целей.
|а—внешний  вид.  б—продольный  разрез.
 щий  форму  коробки.  Для  уменьшения  опас¬
ности  пробоя  объем,  окружающий  кварц,  запол¬
нен  сжатым  воздухом,  а  на  выступающих  краях
кварцевой  пластинки  сняты  фаски.
 При  эксплуатации  больших  кварцев  целесо¬
образно  возбуждать  их  постепенно,  плавно  уве¬
личивая  подводимую  энергию  высокой  частоты.
Это  нужно  хотя  бы  для  того,  чтобы  выгнать
пузырьки  газа,  имеющиеся  в  масле,  особенно
между  кварцем  и  электродами;  в  противном  слу¬
чае  при  резком  увеличении  напряжения  может
произойти  пробой,  влекущий  за  собой  разруше¬
ние  кварца.  Если  устройство  было  однажды
обезгажено,  то  затем  напряжение  возбуждения
можно  включать  сразу.  При  работе  кварца  в  масле
 о 	его  возбуждении  можно  судить  по  фонтану,
появляющемуся  на  поверхности  масла  и  дости¬
гающему  при  максимальном  возбуждении  высоты
в  несколько  сантиметров  (см.  гл.  Ill,  §  1).  По
форме  фонтана  и  степени  его  разбиения  на
отдельные  маленькие  струйки  можно  также  су¬
дить  и  о  форме  колебаний  кварца.
 При  сильном  возбуждении  кварцы  нагревают¬
ся  и  притом  тем  сильнее,  чем  выше  частота.
Поскольку  кристаллический  кварц  очень  чувст¬
вителен  к  изменениям  температуры,  нужно  перио¬
дически  выключать  кварц  или  позаботиться  о
хорошем  охлаждении  масла.  На  фиг.  129  пока¬
зан  излучатель,  выпускаемый  фирмой  «Штейг
унд  Ройтер»  и  предназначенный  для  технических
целей.  Излучатель  состоит  из  пластмассового
 находящееся  в  сосуде  масло  можно  непрерывно
охлаждать  проточной  водой.  Облучаемая  жид¬
кость  наливается  в  стеклянный  стакан,  который
погружается  в  масло.
 На  фиг.  130  показан  ультразвуковой  излуча¬
тель  фирмы  «Браш  Электронике  Компани»
 Фиг.  130.  Мощный  ультразвуковой  излучатель
с  вогнутым  вибратором  из  титаната  бария.
 А—вибратор  из  титаната  бария,  В—жидкость,  проводящая
звук,  С—патрубок  от  насоса,  поддерживающего  повы¬
шенное  давление,  D—водяной  канал,  Е—акустическое
окно,  F—облучаемый  сосуд,  G—впуск  и  выпуск  охлаж¬
дающей  воды,  Н—кабель  высокой  частоты.

112
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 (Кливленд,  Огайо),  в  котором  применен  вогну¬
тый  вибратор  из  титаната  бария,  имеющий  диа¬
метр  10см  и  обладающий  радиусом  кривизны  беж.
Звуковые  волны  проходят  сквозь  связующую
жидкость  (масло),  находящуюся  для  устранения
кавитации  под  давлением  100  атм,  и  через  выпол¬
ненное  из  металла  вогнутое  «акустическое  окно»1)
поступают  в  собственно  облучаемый  объем.  При
этом  фокус  находится  на  расстоянии  около  2  см
от  окна.
 На  фиг.  131,  а  изображен  выпускаемый  той  же
фирмой  прибор  для  облучения  протекающих
 Излучаемые  вибратором  звуковые  волны  прохо¬
дят  сквозь  масло  в  собственно  облучаемый  сосуд,
в  который  сверху  по  двум  трубам  подается  облу¬
чаемая  жидкость;  пройдя  точку  наибольшей  кон¬
центрации  звуковой  энергии,  жидкость  отво¬
дится  по  расположенной  сбоку  трубе.
 В  обеих  последних  конструкциях  собствен¬
но  облучаемый  объем  отделен  от  пространства,
в  котором  происходит  излучение  звука,  акусти¬
чески  презрачным  окном.  Это  нужно  в  основном
для  того,  чтобы  устранить  возникающую  при
сильной  концентрации  звуковой  энергии  кави-
 Фиг.  131.  Промышленный  ультразвуковой  генератор,  предназначенный  для  облуче¬
ния  протекающих  жидкостей.
а—общий  вид,  б—разрез.
 жидкостей.  Излучателем  служит  здесь  вогнутый
вибратор,  составленный  из  множества  стержень¬
ков  из  титаната  бария;  вид  этого  излучателя,
радиус  которого  составляет  30  см,  приведен
я  а  фиг.  95.  Разрез  всего  прибора  показан  на  фиг.
 131,6. 	Масло,  находящееся  в  камере  высокого
давления,  циркулирует  в  направлении,  указан¬
ном  на  фигуре  стрелками;  будучи  нагрето  у  виб¬
ратора,  оно  поднимается  в  верхнюю  часть  каме¬
ры,  где  охлаждается  протекающей  по  трубам
проточной  водой;  охладившись,  масло  опускается
вниз,  где  в  свою  очередь  охлаждает  вибратор.
 !)  «Акустическое  окно»  представляет  собой  пла¬
стинку,  резонирующую  по  толщине.—Прим.  ред.
 тацию,  ибо  в  областях  кавитации  имеет  место*
отражение  и  рассеяние  звука  и  концен¬
трация  его  в  фокусе  оказывается  невозмож¬
ной.
 На  фиг.  132  показан  разрез  предложенного
Баттервортом  12589]  вогнутого  излучателя  из
титаната  бария,  в  котором  облучаемая  жидкость
подается  через  отверстие  О  в  центре  вибратора
и  отводится  по  трубе  R,  расширенное  отверстие
которой  расположено  в  фокусе  излучателя^  При
такой  конструкции  кавитация,  возникающая
в  пространстве  между  поверхностью  вибратора
и  выходным  отверстием,  может  существенно  огра^
ничить  силу  звука  в  фокусе  (см.  также  работу
,  Холдена  13038]).

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 113
 Фирма  «Ультракуст»  (Румансфельден)  выпус¬
тила  погружаемый  пьезоэлектрический  вибра¬
тор,  предназначенный  для  облучения  больших
количеств  жидкости,  содержащихся  в  сосудах
произвольной  формы;  этот  вибратор  представляет
собой  стержень,  на  нижнем  конце  которого  рас¬
положены  шесть  идентичных  кварцев.  Для  рав¬
номерного  облучения  жидкости  стержень  вра¬
щается  от  электромотора  и  одновременно  пере¬
мещается  в  вертикальной  плоскости.  На  частоте
 Фиг.  132.  Пьезоэлектрический
излучатель  Баттер  ворта,  предназ¬
наченный  для  облучения  протекаю¬
щих  жидкостей.
 1000  кгц  этот  прибор  отдает  акустическую  мощ¬
ность  до  300  вт.
 Выше  мы  неоднократно  говорили  о  том,  что
в  ультразвуковых  генераторах  звуковые  волны
должны  проходить  из  объема,  в  котором  распо¬
ложен  излучатель  и  который  обычно  заполнен
маслом  под  высоким  давлением,  в  другой,  отде¬
ленный  от  первого  объем,  где  находится  подле¬
жащая  облучению  жидкость;  при  этом  звук  про¬
ходит  через  акустически  прозрачное  окно.  Что¬
бы  звук  проходил  через  такое  окно  с  минималь¬
ными  потерями,  толщина  материала  окна,  соглас¬
но  формулам  (29а)  и  (33),  должна  составлять
целое  число  полуволн.  Однако  даже  и  при  пра¬
вильном  выборе  толщины  окна  часть  звуковой
энергии  отражается  на  границе  окно—жидкость,
и  встает  вопрос  о  том,  нельзя  ли  уменьшить
отражение,  применяя,  как  в  оптике,  «просвет¬
ляющие»  слои.  На  такую  возможность  указы¬
вает,  например,  Эрнст  [559]1).
 Для  расчета  многослойных  просветляющих
покрытий  Нуово  [1442а]  по  аналогии  с  элек-
 х)  Далее  в  оригинале  приводится  содержание
работы  Эрнста.  Однако  вследствие  того,  что  соображе¬
ния  и  расчеты  Эрнста  грубо  ошибочны,  редакция  сочла
необходимым  опустить  изложение  этой  работы.  Разбор
ошибок  Эрнста  приводится  в  приложении  к  моногра¬
фии  [5170J.  Теория  просветляющих  слоев  дана  в  рабо¬
тах  Тартаковского  [5218,  5219}.—Прим.  ред.
 8 	Л.  Бергман
 трическими  двухпроводными  линиями  дает  фор¬
мулу
 где  wx,  w2...—акустические  сопротивления  ма¬
териалов,  из  которых  выполнены  отдельные
слои  покрытия,  wx—общее  акустическое  сопро¬
тивление  всего  покрытия  в  целом,  w—акусти¬
ческое  сопротивление  среды,  которую  нужно
согласовать  со  слоем  w±.  Толщина  отдельных
слоев  покрытия  должна  быть  равна  при  этом
(2п+1)Х/4.  Согласно  этой  формуле,  пластинка,
граничащая  с  воздухом  (ш=40)  и  состоящая
из  слоя  воды  (ш1=144-103),  двух  слоев  флинт¬
гласа  (ш2=ш4=144-  104)  и  слоя  глицерина
(ш3=240-103),  обладает  акустическим  сопротив¬
лением
 Таким  образом,  эта  пластинка  обеспечивает
переход  звуковых  волн  из  воды  в  воздух  практи¬
чески  без  отражений1).  Однако  эксперименталь¬
ные  данные  по  такого  рода  пластинкам  пока  еще
отсутствуют.
 В  этой  связи  следует  упомянуть  об  опытах
Слеймейкера  и  Холи  14110,  4112],  которые  рас¬
полагали  перед  колеблющимся  в  воздухе  кри¬
сталлом  специальную  диафрагму  (перфорирован¬
ную  металлическую  пластинку,  проволочную
сетку)  и,  подбирая  расстояние  от  поверхности
кристалла  до  диафрагмы  в  соответствии  с  часто¬
той  излучаемого  звука,  увеличивали  излучение
кристалла.  В  известном  смысле  такое  устройство
является  аналогией  просветляющего  слоя.  При
правильном  расстоянии  между  кристаллом  и
диафрагмой  звуковые  волны,  отраженные  от
диафрагмы  и  вновь  отраженные  от  поверхности
кристалла,  складываются  с  волнами,  проходя¬
щими  сквозь  диафрагму.  Слеймейкер  и  Холи
смогли  описанным  способом  в  3  раза  увеличить
звуковое  давление,  развиваемое  кристаллом
ADP  в  воздухе  на  частоте  77  кгц.
 5. 	Мощность  и  коэффициент  полезного
 действия  пьезоэлектрических  излучателей
 При  расчете  излучателей  наибольший  инте¬
рес  представляет  сила  звука  в  поле,  создаваемом
 *)  При  расчетах  просветления  необходимо  учиты¬
вать  также  потери  в  просветляющих  слоях;  поэтому
приведенный  выше  пример,  в  котором  в  качестве  одного
из  слоев  применяется  глицерин,  обладающий  большими
вязкими  потерями,  вызывает  большие  сомнения.—
Прим.  ред.

114
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 излучателем  в  окружающей  среде.  Согласно
выражению  (10),  сила  звука  пропорциональна
квадрату  амплитуды  колебаний  частиц  в  звуко¬
вом  поле,  а  следовательно,  и  квадрату  амплиту¬
ды  колебаний  самого  излучателя.  Эту  последнюю
величину  можно  рассчитать  следующим  образом.
 Изменение  толщины  5,  которое  под  действием
возникающих  вследствие  пьезоэлектрического
эффекта  напряжений  S  претерпевает  кристалли¬
ческая  пластинка  толщиной  df  согласно  закону
Гука,  определяется  выражением
 где  Е—модуль  упругости  в  направлении  действия
напряжений  S.  Учитывая,  что  J£'=p1Ci(p1—плот¬
ность  кристалла,  сх—скорость  звука  в  кри¬
сталле  в  направлении  d),  можем  написать
 Величина  S  определяется  напряженностью  элек¬
трического  поля  в  кристалле  или  приложенным
к  нему  напряжением  U  и  пьезоэлектрической
константой  eik.  Если  речь  идет  о  кварцевой  пла¬
стинке,  ориентированной  перпендикулярно  к  оси
Ху  то,  согласно  выражению  (816),
 Это  обусловленное  электрическим  полем  Ех,
т.  е.  напряжением  Ux,  статическое  изменение
толщины  равно  удвоенной  амплитуде  колебаний
Л3,  с  которой  колеблется  кварцевая  пластинка,
возбуждаемая  вдали  от  резонанса.  Итак,
 Однако  при  резонансе  между  собственными
механическими  и  электрическими  колебаниями
амплитуда  колебаний  достигает  максимума  Лг,
во  много  раз  превосходящего  статическое  изме¬
нение  толщины.  Для  пластинки,  колеблющейся
по  толщине,  это  резонансное  превышение  ампли¬
туды  Ar/As  составляет
 где  б—декремент  затухания  колебаний  пластин¬
ки,  определяемый  главным  образом  излучением.
При  излучении  в  обе  стороны,  в  соответствии
с  выражением  (105а),  0=4/т,  где  т—отношение
акустических  сопротивлений  пластинки  и  окру¬
жающей  среды;  иными  словами,  т=р1с1/р0с0,
а  выражение  (2k—1)  при  k=l9  2,  3,...  пред¬
 ставляет  колебания  основного  типа  и  нечетных
высших  порядков.
 Вводя  определяемую  формулой  (1056)  доб¬
ротность  излучателя  Q,  получаем
 Выражения  (111)  и  (111а)  соответствуют  дву¬
стороннему  излучению;  при  одностороннем  излу¬
чении,  имеющем  место,  если  одна  сторона  квар¬
цевой  пластинки  граничит  с  жидкостью,  а  дру¬
гая—с  воздухом  (см.  п.  4  настоящего  параграфа),
в  числитель  обеих  формул  следует  ввести  множи¬
тель  2.  Поверхность  пластинки  колеблется
в  этом  случае  с  удвоенной  амплитудой.  Электри¬
ческий  метод  измерения  амплитуды  колебаний
кристаллов  описан  Юсефом  и  Султаном  [4509].
 Из  выражения  (111а)  следует,  что  при  равном
электрическом  напряжении  амплитуда  колеба¬
ний  высших  порядков  меньше,  чем  амплитуда
основного  колебания,  о  чем  мы  уже  неоднократно
говорили.  Так,  например,  при  переходе  от  основ¬
ного  колебания  к  колебаниям  третьего  или  пя¬
того  порядка  амплитуда  при  неизменном  напря¬
жении  U0  убывает  соответственно  в  3  и  5  раз.
Для  кварца,  колеблющегося  в  воздухе,  т  =
=3,31  •  104;  следовательно,  амплитуда  колебаний
при  резонансе  превосходит  изменение  толщины,
обусловленное  тем  же  электрическим  напряже¬
нием  в  статическом  режиме,  в  т/тс,  т.  е.  прибли¬
зительно  в  104  раз.  Для  кварцевых  пластинок,
работающих  в  масле,  m  равно  12  или  13  и  ампли¬
 х)  Это  выражение  впервые  было  выведено  Ланже-
веном.  Соответствующий  расчет  можно  найти,  напри¬
мер,  в  работе  [10].  Однако  в  его  расчете  неясно,  какая
именно  пьезоэлектрическая  константа  там  исполь¬
зуется.  Поэтому  в  3-м  и  4-м  изданиях  настоящей
книги  было  приведено  неверное  выражение  для  Аг,
в  котором  вместо  пьезоэлектрической  константы  ец=
=  d11c11—(dnc12—d14c14)  стояла  величина  с?цсц.  Это
означало,  что  кварц  рассматривался  как  изотропное
тело;  на  самом  деле  это  не  так,  на  что  указывают,  на¬
пример,  Эпштейн,  Андерсен  и  Харден  [555J.
 Подставляя  в  выражение  (110)  значение  Л3,
определяемое  выражением  (109),  получаем
 где  U0—амплитуда  приложенного  к  кварцу  пере¬
менного  напряжения  в  электростатических  еди¬
ницах1).  Если  перейти  к  эффективным  значениям
напряжения  (УЭфф.  в  вольтах,  то  выражение
(111)  примет  вид

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 115
 туда  основных  колебаний  превосходит  статиче¬
ское  изменение  толщины  только  в  4  раза.  Отсюда
следует,  что  кварц,  работающий  в  жидкости,
можно  нагружать  значительно  большими  пере¬
менными  напряжениями  без  риска  перейти  пре¬
дел  упругости,  чем  кварц,  работающий  в  воздухе.
Так,  например,  кварцевая  пластинка,  имеющая
форму,  предложенную  Штраубелем,  и  площадь
поверхности,  равную  15  см2,  в  воздухе  может
быть  нагружена  мощностью  высокой  частоты
в  1  вт;  та  же  пластинка  в  масле  допускает  не¬
прерывную  нагрузку  до  150  вт,  а  кратковремен¬
ную  нагрузку  даже  до  300  вт.  Для  кварцевой
пластинки  в  воде  т=  10  и,  следовательно,  ампли¬
туда  основных  колебаний  превосходит  статиче¬
ское  изменение  толщины  пластинки  в  10/^  =
3,18  раза.
 Обратимся  к  предложенным  Ланжевеном
составным  кварцевым  вибраторам.  Если  толщи¬
на  кварца  мала  по  сравнению  с  толщиной  ме¬
таллических  пластин,  то  амплитуда  колебаний
основного  типа  при  резонансе  связана  со  ста¬
тическим  изменением  толщины  выражением
 Ar  =  m'As, 	(112)
 где  т'  =  р2с21р0с0  (р2—плотность  стальных  пла¬
стин,  а  с2—скорость  звука  в  них)1).  Для  ви¬
братора  со  стальными  пластинами,  работающего
в  воде,  т'=30  и  при  равных  электрических
напряжениях  резонансная  амплитуда  превосхо¬
дит  статическую  деформацию  в  30  раз.
 На  первый  взгляд  может  показаться,  что
вибратор  Ланжевена  значительно  более  эффек¬
тивен,  чем  кварцевая  пластинка  той  же  тол¬
щины.  Нужно,  однако,  помнить,  что  макси¬
мальная  достижимая  статическая  деформация
в  вибраторе  Ланжевена  гораздо  меньше,  чем
в  кварцевой  пластинке  такой  же  толщины,  по¬
скольку,  согласно  выражению  (75в),  механи¬
ческая  деформация  при  данном  электрическом
поле  пропорциональна  толщине  обладающей
пьезоэлектрическим  эффектом  кварцевой  пла¬
стинки.  С  другой  стороны,  вибратор  Ланжеве¬
на  имеет  то  преимущество,  что  он  требует  зна¬
чительно  меньших  напряжений.
 Согласно  выражению  (10),  сила  звука,  раз¬
виваемая  излучателем  в  среде  с  акустическим
сопротивлением  р0с0,  может  быть  записана  в  виде
 Подставляя  значение  Аг,  определяемое  форму¬
лой  (111а),  для  кслебаний  основного  типа
 получаем
 *)  Подробный  расчет  можно  найти  в  работе  [10].
 Учитывая,  что  пьезоэлектрическая  константа
еп  =5,2  •  104  см~1/2  •  гх/2.  сек'1,  окончательно  по¬
лучаем
 откуда  следует,  что  сила  звука,  развиваемая
единицей  поверхности  колеблющегося  кристал¬
ла,  зависит  только  от  напряженности  электри¬
ческого  поля  в  кристалле  и  акустического  со¬
противления  окружающей  среды.
 Введем,  согласно  выражению  (916),  вместо
толщины  d  собственную  частоту  кварца,  f.
Тогда
 (при  двустороннем  излучении).
 Если  кварцевая  пластинка  смонтирована
так,  что  излучает  звук  только  в  одну  сторо¬
ну,  то  амплитуда  Аг  возрастает  вдвое  и  в  пра¬
вую  часть  выражений  (ИЗ)—(116)  нужно  вве¬
сти  множитель  4.  Выражения  (115)  и  (116)
принимают  тогда  вид
 Согласно  выражениям  (ИЗ)—(116),  величи¬
на  J  обратно  пропорциональна  акустическому
сопротивлению  среды  р0с0;  следовательно,  при
постоянстве  напряжения  на  кварце  величина
Jp0c0  есть  константа.  На  самом  деле  по  новей¬
 8*-
 Для  колебаний  основного  типа  о>2=K2clld2,  где
d—толщина  пластинки.  Следовательно,
 (при  одностороннем  излучении).
 Если  выразить  f  в  мггц,  a  U  в  кв,  то  в  случае
одностороннего  излучения  в  воде  (р0^0  ^
=1,45  •  105)  последняя  формула  принимает  осо¬
бенно  простой  вид:

116
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 шим  данным  Партхасаратхи  и  др.  [4920,  4925],
это  не  так.  Создается  впечатление,  что  известную
роль  играют  различия  в  поглощении  звука  в  раз¬
ных  средах,  которые  не  учитываются  при  выводе
формул  (113)—(116).  Однако  исчерпывающее
объяснение  отмеченного  явления  еще  не  най¬
дено  (см.  также  гл.  VI,  §  И).
 На  фиг.  133  изображены  графики,  показы¬
вающие,  какое  напряжение  нужно  подать  на
 Фиг.  133.  Зависимость  от  частоты
напряжения,  которое  нужно  прило¬
жить  к  вибратору  из  кварца  (сплош¬
ные  линии)  или  титаната  бария
(пунктирные  линии)  для  получения
заданной  силы  звука  при  односто¬
роннем  излучении  в  воде.
 Значения  напряжения  для  вибратора  из
титаната  бария  следует  делить  иа  1000.
 колеблющуюся  по  толщине  в  воде  и  излучаю¬
щую  звук  одной  стороной  кварцевую  пластинку,
чтобы  развиваемая  ею  сила  звука  составила
1,  10  и  50  вт/см2  (сплошные  линии).  Пунк¬
тирные  линии  имеют  тот  же  смысл,  но  отно¬
сятся  к  вибратору  из  титаната  бария,  причем
соответствующие  этим  графикам  ординаты  сле¬
дует  делить  на  1000.  При  двустороннем  излу¬
чении  указанные  на  графиках  величины  должны
быть  удвоены;  при  возбуждении  в  вибраторах
колебаний  высшего,  п-го  порядка  для  достиже¬
ния  тех  же  значений  силы  звука  напряжения
должны  быть  увеличены  в  п  раз.
 Полученные  выше  формулы  для  одно-  и  дву¬
стороннего  излучения  можно  свести  в  одну
общую  формулу,  если  заменить  Аг,  выражением
 (110а)  (см.,  например,  работу  Фокса  и  Гриф-
финга  12811]).  Несложный  расчет  приводит
к  формуле
 (117)
 Добротность  Q  легко  определить*  по  формуле
Q—frKf2—fi)>  измеряя  частоты,  на  которых  сила
звука  уменьшается  вдвое  по  сравнению  с  резо¬
нансной.
 Приведенные  выше  формулы  для  силы  звука
относятся  к  тому  случаю,  когда  поверхность
кристалла  непосредственно  соприкасается  с  окру¬
жающей  средой.  Нередко,  однако,  излучающая
поверхность  кристалла  отделена  от  облучаемой
среды  наклеенной  на  кристалл  тонкой  метал¬
лической  фольгой,  тогда  как  другая  его  поверх¬
ность  граничит  с  воздухом.  Кэди  [2592]  учиты¬
вает  влияние  слоя  фольги  на  развиваемую
излучателем  силу  звука,  умножая  правые  части
формул  (115а)  и  (116а)  на  величину
 где
 т  =  Pi^i/Po^o,  Md  =  р  dCd/?^  р  =  2tuD/Xd,
 (D—толщина  фольги,  \D—длина  волны  в  материа¬
ле  фольги,  рdCd—волновое  сопротивление  мате¬
риала  фольги).  Приведенный  поправочный  мно¬
житель  справедлив,  однако,  лишь  при
т.  е.  при[л<2^,  когда  можно  положить  sinn^.
 Совершенно  таким  же  образом  вычисляется
сила  звука,  развиваемая  другими  пьезоэлектри¬
ческими  кристаллами,  применяемыми  в  ультра¬
звуковой  технике.  Результаты  подобных  расче¬
тов  сведены  в  табл.  И.  Нетрудно  видеть,  что  из
числа  применяемых  для  технических  целей  и  реа¬
лизуемых  в  форме  пластинок  вибраторов  имеют
преимущество  перед  кварцевыми  вибраторы  из
титаната  бария,  требующие  для  своего  возбуж¬
дения  при  заданной  силе  звука  существенно
меньших  напряжений.  Это  выражается  также  и
в  значениях  коэффициента  электромеханической
связи,  приведенных  наряду  с  другими  величинами
в  табл.  11.
 Общая  мощность,  отдаваемая  пьезоэлектри¬
ческим  кристаллом,  определяется  умножением
приведенных  в  табл.  И  значений  силы  звука
на  площадь  излучающей  поверхности.  При
этом  следует  учитывать,  имеем  ли  мы  дело
с  одно-  или  двусторонним  излучением.  В  послед¬
нем  случае  значения  силы  звука,  приведенные
 или,  с  учетом  значений  <

Таблица  11
 КОЭФФИЦИЕНТ  КОЛЕБАНИЙ,  СИЛА  ЗВУКА,  ИЗЛУЧАЕМАЯ  НА  ЕДИНИЦУ  ПОВЕРХНОСТИ,  СОПРОТИВЛЕНИЕ  ИЗЛУЧЕНИЯ  И  КОЭФФИЦИЕНТ
ЭЛЕКТРОМЕХАНИЧЕСКОЙ  СВЯЗИ  РАЗЛИЧНЫХ  ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ  ИЗЛУЧАТЕЛЕЙ
 Принятые  в  фор¬
мулах  единицы
измерения
 Коэффи¬
циент
электро¬
механиче¬
ской  свя¬
зи,  %
 Сопротивление  при
одностороннем  излуче¬
нии,  ом
 Сила  звука,  излучаемая
в  среде  с  акустическим
сопротивлением  ро^о  при
одностороннем  излуче¬
нии,  вт/смЪ
 Действующая
пьезоэлектриче¬
ская  константа
 Коэффи¬
циент  ко¬
лебаний,
кгц  •  мм
 Тип  среаа
 Тип
 колебаний
 По  толщине
 По  длине
 По  толщине
 По  толщине
По  длине
По  длине
 По  толщине
По  длине
 По  толщине
 По  толщине
По  длине
 Пьезоэлектри¬
 ческий
 кристалл
 Кварц
 Турмалин
 Сегнетова
 соль
 Кристалл
 ADP
 Сульфат
 лития
 Керамика  из
титаната
бария
 Перпендикулярно
к  направлению
поляризации
 Перпендикулярно
к  направлению
поляризации

118
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 втабл.  11,  нужно  делить  на  4.  Поскольку,  однако,
при  переходе  от  одно-  к  двустороннему  излу¬
чению  площадь  излучающей  поверхности  удваи¬
вается,  общие  мощности,  отдаваемые  при  одно-
и  двустороннем  излучении,  относятся  друг
к  другу  как  2:1.
 Приведенный  выше  вывод  относится,  конечно,
к  кварцу,  вся  поверхность  которого  колеблется
равномерно.  Поскольку  этот  случай  почти  ни¬
когда  не  имеет  места,  значения  силы  звука,
даваемые  выражениями  (113)—(1166),  следует
рассматривать  как  предельные.  На  фиг.  134
 Фиг.  134.  Зависимость  силы  звука  J  от  пе¬
ременного  напряжения  ^эфф*  на  частоте
360  кгц  для  кварца  в  воде  при  одностороннем
излучении  (по  измерениям  Хютера  [943]).
 приведены  значения  силы  звука,  излучаемого
в  воде  кварцем  с  односторонним  излучением,
работающим  на  частоте  360  кгц,  измеренные
тремя  различными  способами  (Хютер  [943]).
Нетрудно  видеть,  что  значения,  полученные
при  измерениях  различными  способами,  хорошо
согласуются  между  собой;  однако  все  они  при¬
мерно  на  20%  меньше  вычисленных  значений,
показанных  пунктирной  кривой.
 Причину  такого  расхождения  между  экспери¬
ментальными  и  теоретическими  значениями  сле¬
дует  искать  в  том,  что  излучающая  поверхность  F
кварца  в  силу  краевого  эффекта  колеблется
не  целиком.  Поэтому  в  расчетах  нужно  учиты¬
вать  несколько  уменьшенное  значение  F.
 Достижимая  при  помощи  пьезоэлектрических
кристаллов  акустическая  мощность  сильно  зави¬
 сит  от  качества  и  однородности  кристалла,
а  также  от  конструкции  кварцедержателя;
поэтому  имеющиеся  в  литературе  данные  колеб¬
лются  в  широких  пределах.  Фройндлих,  Золль-
нер  и  Роговский  [659]  получили  от  пластинок
диаметром  60—70  мм  и  толщиной  10  мм,  т.  е.  на
частоте  285  кгц,  акустическую  мощность  порядка
300  вт;  это  означает,  что  сила  излучаемого
пластинкой  звука  составляет  10  вт!см2.  Анало¬
гичные  значения  получил  и  Сцалай  [2032],
использовавший  маленькую  пластинку,  имев¬
шую  размеры  35  х35  х4  мм  и,  следовательно,  ра¬
ботавшую  на  частоте  720  кгц.  Акустической
мощности  в  10  вт  в  тепловых  единицах  соответст¬
вуют,  грубо  говоря,  2,4  кал\  иными  словами,
кварцевая  пластинка  площадью  35x35  мм  =
=12,3  см2  отдает  за  10  мин.  17  ккал,  т.  е.  нагре¬
вает  1  л  воды  на  17°.  По  данным  Петцольда,
Освальда  и  Борна  [1493],  в  диапазоне  частот
280—380  кгц  пьезоэлектрическим  путем  можно
получить  силу  звука,  равную  19—20  вт!см2.
Вуд  и  Лумис  [2174]  получили  на  частоте  300  кгц
силу  звука,  равную  даже  35  вт/см2;  ту  же
величину  на  450  кгц  получил  Ояма  [1483].  Эпш¬
тейн,  Андерсен  и  Харден  [555]  исследовали
вопрос  о  максимальной  мощности  пьезокварца;  на
частоте  1000  кгц  они  получили  от  круглой  пла¬
стинки  диаметром  3,8  см  силу  звука  43  вт/см2;
возникавший  при  этом  масляный  фонтан  дости¬
гал  высоты  15  см.  Селман  и  Уилкинс  [4059]  при¬
водят  для  максимальной  достижимой  при  по¬
мощи  кварца  силы  звука  значение  55  вт/см2.
 Излучатели  из  титаната  бария  [3134]  при  дли¬
тельной  работе  развивают  силу  звука  2  вт/см2;
однако  при  достаточном  охлаждении  они  способ¬
ны  кратковременно  отдавать  в  10  раз  большую
мощность1).  Все  эти  значения  относятся  к  режи¬
му  непрерывного  излучения.  В  импульсном
режиме  возможно  получение  значительно  боль¬
ших  мощностей  от  кварца,  например  до
1000  вт/см2  (см.,  например,  Титер  [2048]).
 Приведенные  значения  силы  звука,  состав¬
ляющие  несколько  десятков  вт/см2,  характери¬
зуют  максимальную  достижимую  в  настоящее
время  силу  звука.  Чтобы  составить  представление
 об 	этих  цифрах,  напомним,  что  работающему
при  нормальной  громкости  комнатному  громко-
 г)  В  круглой  пластинке  из  титаната  бария,  колеб¬
лющейся  по  толщине,  излучаемая  мощность  при  неиз¬
менной  частоте  меняется  с  температурой,  ибо  собствен¬
ная  частота  пластинки  растет  с  ее  нагревом,  Хютер
[4772]  недавно  показал,  что  для  таких  вибраторов  из
титаната  бария  существует  частота,  на  которой  излу¬
чаемая  мощность  при  температурах  7—51  °С  не  зависит
от  температуры.  Объяснение  этого  явления  пока  отсут¬
ствует.

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 119
 говорителю  соответствует  сила  звука  прибли¬
зительно  2-10"9  вт/см2.  Сила  звука  пушеч¬
ного  выстрела  составляет  приблизительно
10~3  вт/см2,  т.  е.,  грубо  говоря,  в  10  000  раз
меньше,  чем  сила  звука,  получаемая  от  ультра¬
звуковых  излучателей.
 Приведем  некоторые  цифры,  характеризую¬
щие  звуковое  поле  в  воде  =1484  м/сек),  сила
звука  в  котором  составляет  10  вт/см2  на  частоте
300  кгц  (колеблющаяся  по  толщине  кварцевая
пластинка  толщиной  0,9  см).  Длина  волны  в  воде
при  этой  частоте  равна  0,49  см.  Плотность  зву¬
ковой  энергии,  согласно  выражению  (9),  состав¬
ляет
 =  674  эрг/см3  =  6,74-10-5  вт-сек/см3.
 Амплитуда  переменного  звукового  давления
находится  по  формуле  (166):
 =  5,4-106  дин/см?  =  5,4  атм.
 Таким  образом,  при  сделанных  нами  предполо¬
жениях  мгновенное  значение  давления  в  бегу¬
щей  в  воде  звуковой  волне  меняется  от  сжатия
в  5  атм  до  разрежения  в  5  атм,  если,  конечно,
уже  при  меньшем  разрежении  не  происходит  раз¬
рыва  жидкости  вследствие  кавитации  (см.  гл.  VI,
§  7).  В  стоячей  звуковой  волне  значение  Р  удваи¬
вается.  Если  принять  разность  между  макси¬
мальным  и  минимальным  значениями  давления
равной  только  10  атм  и  учесть,  что  эта  разность
возникает  на  отрезке,  равном  половине  длины
волны,  то  окажется,  что  градиент  давления
в  направлении  распространения  составляет
около  40  атм/см.
 Давление  излучения  у  полностью  отражаю¬
щей  поверхности,  например  на  поверхности  воды,
находится  по  формуле  (21  в):
 Амплитуда  скорости  частиц  воды  [формула  (14)]
 Амплитуда  колебаний  частиц,  согласно  формуле
(5а),  составляет
 т.  е.  по  порядку  величины  приближается  к  раз¬
мерам  коллоидных  частиц.
 Наконец,  амплитуда  ускорения  частиц,  в  соот¬
ветствии  с  выражением  (6а),  равна
 В  =  iuU  =  2rfU  =  2тс•  3  •  105  *  36,7=6,9  *  107  см/сек2;
 иными  словами,  ускорения  в  рассматриваемом
звуковом  поле  приблизительно  в  105  раз  пре¬
восходят  ускорение  силы  тяжести.  До  сих  пор
такие  ускорения  удавалось  получать  только
при  помощи  ультрацентрифуг.  При  этом  нужно
также  учесть,  что  в  звуковом  поле  ускорения  2/
раз  в  секунду  меняют  направление.
 В  табл.  11а  представлены  значения,  которые
принимают  основные  параметры  звукового  поля
при  различной  силе  звука;  приведенные  в  табли¬
це  цифры  относятся  к  бегущей  волне  в  воздухе,
воде  и  стали.
 Выше,  в  п.  2  настоящего  параграфа,  мы  гово¬
рили  о  возможности  концентрации  ультразвука
при  помощи  вогнутых  кварцевых  пластинок,
предложенных  Грютцмахером1).  Маллер  и  Уил¬
лард  [1389],  например,  работая  на  частоте
5  мггц  с  вогнутым  кварцем,  имевшим  диаметр
28,6  мм  и  фокусное  расстояние  63,5  мм  при  аку¬
стической  мощности  90  вт,  получили  в  фокусе
расчетную  силу  звука  5000  вт/см2.
 Джакомини  [696],  Хопвуд  [905]  и  Эрнст
[559]  предложили  для  концентрации  звука
использовать  ультразвуковые  линзы2).  Для
уменьшения  отражения  звуковых  волн  от  гранич¬
ных  поверхностей  материал  таких  линз  должен
быть  подобран  так,  чтобы  его  акустическое  сопро¬
тивление  рс  по  возможности  равнялось  акустиче¬
скому  сопротивлению  окружающей  среды;  вместе
с  тем  скорость  звука  с  в  материале  линзы  дол¬
жна  отличаться  от  скорости  звука  в  окружаю¬
щей  среде.  В  гл.  III,  §  4,  п.  5  мы  подробнее
остановимся  на  применении  жидкостных  линз
для  получения  акустических  изображений.  Герр
[838]  для  гидроакустических  опытов  в  диапазоне
20—60  кгц  построил  большую  линзу,  наполнен¬
ную  четыреххлористым  углеродом,  имевшую  диа¬
метр  28  см  и  фокусное  расстояние  90  см.  Стенки
этой  линзы  были  выполнены  из  алюминия  толщи¬
ной  0,6  мм,  изогнутого  по  сферической  поверх¬
ности  радиусом  110  см.  Две  такие  линзы,  будучи
расположены  друг  за  другом,  позволяли  кон¬
центрировать  в  фокальном  пятне  звуковые  вол¬
ны,  излучаемые  поверхностью  в  0,4  см2;  при  этом
 х)  Общие  соображения  об  эффективности  исполь¬
зования  различных  типов  концентраторов  ультразвука
содержатся  в  работе  [5205].—Прим.  ред.
 2)  Теория,  расчет  и  применение  звуковых  линз
 наиболее  подробно  исследованы  в  работах  советских
 авторов  [5170,  5201,  3882,  4231,  4232,  5202,  5203].—
 Прим.  ред.

120
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 Таблица  11а
 ЗНАЧЕНИЯ  ОСНОВНЫХ  ПАРАМЕТРОВ  ЗВУКОВОГО  ПОЛЯ  БЕГУЩЕЙ  ВОЛНЫ  В  ВОЗДУХЕ,  ВОДЕ  И  СТАЛИ
 ПРИ  РАЗЛИЧНЫХ  ЗНАЧЕНИЯХ  СИЛЫ  ЗВУКА
 Воздух
 Вода
 Сталь
 Сила  звука,  вт/см%
 0,1
 1
 10
 0,  1
 1
 10
 0,1
 1
 10
 Плотность  энергии  Е,
 эрг/см3
 30,3
 303
 3030
 6,74
 67,4
 674
 1,7
 17,1
 171
 Звуковое  давление  Р,  атм
 0,0009
 0,029
 0,092
 0,54
 1,7
 5,4
 3,08
 9,6
 30,8
 Давление  излучения  S,
дин/см2
 59,7
 597
 5970
 13,5
 135
 1350
 Колебательная  скорость  U,
см/сек
 216,5
 685
 2165
 3,67
 11,6
 36,7
 0,66
 2,09
 6,62
 Амплитуда  [при  20  кгц
 17,2
 54,5
 172
 0,29
 0,92
 2,92
 0,053
 0,166
 0,527
 колебаний  <  при  200  кгц
 1,7
 5,4
 17,2
 0,03
 0,09
 0,29
 0,005
 0,017
 0,053
 Л,  IX  (  при  2  мггц
 0,2
 0,5
 1,7
 0,003
 0,009
 0,03
 0,0005
 0,002
 0,005
 Амплитуда  (  при  20  кгц
 2,7  •  107
 8,6-107
 2,7-108
 4,6-105
 1,5  •  106
 4,6.106
 8,3-104
 2,6-Ю5
 8,3-105
 ускорения  j  при  200  кгц
 2,7-108
 8,6-108
 2,7-109
 4,6-106
 1,5-107
 4,6-10’
 8,3-105
 2,6-106
 8,3-106-
 В,  см/сек2  [  при  2  мггц
 2,7.10°
 8,6  •  109
 2,7-1010
 4,6-107
 1,5*108
 4,6-108
 8,3-106
 2,6-107
 8,3-107
 на  частоте  60  кгц  удалось  получить  увеличение
силы  звука  в  40  раз1).
 Акустическое  сопротивление  твердых  тел
во  много  раз  превосходит  акустическое  сопротив¬
ление  жидкостей.  Тем  не  менее  в  жидкостях
можно  получить  хорошую  фокусировку  звука
при  помощи  плосковогнутых  линз,  выполненных
из  материала,  акустическое  сопротивление  кото¬
рого  равно  акустическому  сопротивлению  квар¬
ца.  Для  этой  цели  пригодны  кварцевое  стекло,
а  также  некоторые  оптические  стекла,  такие,
например,  как  стекло  LLF-7  (см.  табл.  68).
Если  поместить  такую  линзу  на  соответствующем
расстоянии  от  излучающего  кварца  (фиг.  135),
то  можно  достигнуть  полного  прохождения
излучаемых  кварцем  звуковых  волн  через  ма¬
териал  линзы.  Для  этого  слой  жидкости  должен
иметь  толщину  d,  составляющую  целое  число
 *)  Это  случайная  цифра;  вообще  усиление  по  энер¬
гии,  даваемое  звуковой  линзой,  может  быть  прибли¬
женно  выражено  следующим  образом:
 где  радиус  линзы,  X—длина  волны  в  пространстве
изображений,  F—фокусное  расстояние  линзы,  -гц—коэф¬
фициент,  учитывающий  отражение  от  границ  линза—
среда  (в  случае  равенства  волновых  сопротивлений  среды
и  материала  линзы  т]1=  1),  y]2—коэффициент,  учиты¬
вающий  поглощение  звука  в  материале  линзы.—Прим.
ред.
 длин  полуволн  в  жидкости.  В  этом  случае  коэф¬
фициент  пропускания  D  слоя  жидкости  равен  1
(см.  гл.  I,  §  2)1).  Если  г—радиус  кривизны
вогнутой  поверхности  линзы,  сс  и  сж—скорость
звука  в  стекле  и  в  жидкости  соответственно,
 Фиг.  135.  Ультразвуковой  кварц  Q  с  распо¬
ложенной  над  ним  стеклянной  линзой  L„
 то  фокусное  расстояние  линзы  определяется
известным  из  оптики  выражением
 *)  Предлагаемая  конструкция  не  очень  выгодна,,
так  как  она  не  исключает  значительных  потерь  на
отражение  на  границе  линза—жидкость.—Прим.  ред~

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 121
 Укажем  в  качестве  примера,  что  линза  из  стекла
LLF-7,  для  которого  сс  =4800  м/сек,  в  масле,
где  сж=1440  м/сек,  при  г  =5  см  обладает  фокус¬
ным  расстоянием  f=  7  см.
 Для  изготовления  таких  плосковогнутых  линз
можно  применить  и  алюминий,  обладающий
 Фиг.  136.  Ультразвуковые  кварцы  с  расположен¬
ными  перед  ними  линзами.
 подходящим  для  этой  цели  акустическим  сопро¬
тивлением.  Некоторые  соображения  о  класси¬
фикации  ультразвуковых  линз,  работающих  в  во¬
де,  дает  Эрнст  [561].  К  общим  требованиям,
с  которыми  приходится  считаться  при  изготовле¬
нии  акустических  линз,  мы  еще  вернемся  в
гл.  IV,  §  4,  п.  5.
 При  малой  силе  звука  линзы  можно  изготов¬
лять  и  из  плексигласа1).  На  фиг.  136  показаны
две  описанные  Сеттом  [1915,  4062,  4064]  конструк¬
ции,  в  которых  ультразвуковые  кварцы
работают  совместно  с  линзами.  В  конструкции,
приведенной  на  фиг.  136,  а,  кварц  Q  расположен
у  плоской  поверхности  плосковогнутой  линзы  Р,
сделанной  из  плексигласа.  На  плоскую  поверх¬
ность  линзы  нанесен  металлической  слой  М,
образующий  передний  электрод  кварца;  задним
 1) 	Линзы  из  плексигласа  были  ранее  подробно  изу¬
чены  1артаковским  [4232].  •  Неприменимость  их  при
больших  интенсивностях  звука  обусловлена  значи¬
тельными  вязкими  потерями  в  плексигласе.—Прим.  ред.
 электродом  служит  воздушная  камера  D.  В  кон¬
струкции,  изображенной  на  фиг.  136,6,  располо¬
женная  перед  кварцем  Q  плосковогнутая  линза  Р
закрыта  слюдяной  стенкой  G,  а  плосковыпуклый
объем  F  между  линзой  и  слюдяной  стенкой
заполнен  жидкостью.  Таким  образом,  здесь
друг  за  другом  расположены  две  линзы;  их  фо¬
кусное  расстояние  можно  в  определенных  пре¬
делах  менять,  заменяя  через  трубки  Е  жидкость,
налитую  в  объем  F.  Дальнейшие  подробности  об
 Фиг.  137.  Фокусирование  уль¬
тразвуковых  волн  путем  отраже¬
ния  от  вогнутого  зеркала.
 ультразвуковых  линзах  можно  найти  в  работах
Розенберга  [3882,  3884]  и  Тартаковского  [4231,
4232].
 Фокусирование  ультразвуковых  волн  в  одной
точке  можно,  наконец,  получить  при  помощи
вогнутого  зеркала,  как  это  показано  на  фиг.  137.
Для  наилучшего  отражения  такое  зеркала
выполняют  из  тонкого  стекла  или  металла,,
образующих  крышку  камеры,  заполненной  воз¬
духом.
 Согласно  расчетам  Гриффинга  и  Фокса  [628,
2932],  при  звуковом  пучке  с  круглым  попереч¬
ным  сечением  в  фокальном  пятне  сферического
рефлектора  с  фокусным  расстоянием  f  можно
с  учетом  фраунгоферовой  диффракции  получить
максимальную  силу  звука,  равную
 где  Je—сила  звука  в  падающем  на  рефлектор»
пучке,  R—радиус  пучка,  а  X—длина  звуковой
волны.  Для  средней  интенсивности  в  диффрак-
ционном  спектре  нулевого  порядка  в  фокальной
плоскости  теория  дает  значение

122
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 Применительно  к  пучку  прямоугольного  се¬
чения  с  размерами  а  и  b  Гриффинг  и  Фокс  при¬
водят  формулы
 В  более  поздней  работе  Фокс  и  Гриффинг  [2811]
различными  методами  экспериментально  прове¬
рили  справедливость  приведенных  выше  формул
и  нашли,  что  обеспечиваемая  ими  точность
не  ниже  точности  измерений.  Работая  на  частоте
 4,25 	мггц  с  кварцем,  имеющим  площадь  лишь
15x12  мм,  они  при  полной  нагрузке  кварца
 диаметр  основания  которого  2R  равен  диаметру
излучателя,  а  угол  при  вершине  составляет  90°.
Отражаясь  от  конуса,  звуковые  волны  попа¬
дают  на  внутреннюю  поверхность  параболоида
вращения  Р,  где  претерпевают  второе  отражение
и  далее  собираются  в  фокусе  F.  Образующей
параболоида  является  парабола,  изображенная
на  фигуре  пунктиром;  вершина  параболы  О
и  фокус  F  лежат  на  поверхности  жидкости
(при  этом  F  отстоит  от  основания  конуса  на  К).
Параметр  р  параболы  у=2рх2  определяется
подстановкой  в  уравнение  параболы  координат
произвольной  ее  точки,  записанных  в  виде
x=f—(HR/И),  у=Н.  Простой  расчет  показы¬
вает,  что  сила  звука  на  расстоянии  г  от  фокуса
 Фиг.  137а.  Устройство  для  фокусирования  ультразвуковых  волн  (по  Бароне).
Слева—схематическое  изображение,  справа—внешний  вид.
 *(1200  в)  получили  в  фокусе  вогнутого  зеркала
(i?r=6,8  см)  силу  звука,  равную  570  вт/см2.
При  работе  в  воде  это  соответствует  звуковому
давлению  около  40  атм  (см.  также  работу
Розенберга  [  3885]*).
 Бароне  [2390а]  недавно  показал,  что  сильную
концентрацию  звуковых  волн,  исходящих  от
плоского  излучателя,  можно  получить,  поме¬
щая  перед  излучателем  двойной  конус  или  ком¬
бинацию  из  конуса  с  параболоидом2).  Схемати¬
ческий  разрез  и  внешний  вид  этого  последнего
устройства  показаны  на  фиг,  137а.  Падающие
вертикально  снизу  вверх  звуковые  волны  встре¬
чают  на  своем  пути  металлический  конус  К,
 *)  Фокусирование  плоских  звуковых  волн  при
помощи  вогнутого  зеркала  исследовано  Г'утиным
[5181J,  Рокаром  [5200]  и  Розенбергом  [5170]  значи¬
тельно  ранее,  чем  Гриффингом  и  Фоксом.  Розенбергом
[5170]  рассмотрено  также  фокусирование  сферических
волн,  осуществляемое  при  помощи  эллиптического  зер¬
кала.—Прим.  ред.
 2) 	Двухзеркальный  концентратор  иного  типа  пред¬
ложен  в  работе  [5204].—  Прим,  ред.
 равна
 а  градиент  силы  звука
 где  W—полная  акустическая  мощность,  падаю¬
щая  снизу  на  конус  К-  Таким  образом,  концент¬
рация  звука  оказывается  тем  сильней,  чем  мень¬
ше  а,  т.  е.  чем  меньше  диаметр  параболоида
вращения3).
 Потребляемая  кварцем  и  расходуемая  на
излучение  звука  мощность  равна
 г)  Наряду  с  рассмотренными  выше  концентрато¬
рами,  обладающими  осевой  симметрией,  получили  при¬
менение  также  и  цилиндрические  концентраторы.
Теория  и  расчет  их  изложены  в  работе  [5206J.—Прим.
ред.

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 123
 Фигурирующее  в  этой  формуле  сопротивление
Rs  называют  акустическим  сопротивлением  из¬
лучения.  При  двустороннем  излучении  оно,  со¬
гласно  выражению  (114),  равно
 а  при  одностороннем  излучении1)
 Используя  выражения  (115)  и  (116),  для  кварца
при  двустороннем  излучении  получим
 или
 Аналогично  при  одностороннем  излучении
 или
 Во  всех  этих  формулах  F—площадь  поперечного
сечения  кристалла;  таким  образом,  при  двусто¬
роннем  излучении  излучающая  поверхность  рав¬
на  2F,  а  при  одностороннем—F.  Сопротивления
излучения  различных  пьезоэлектрических  излу¬
чателей  в  условиях  наиболее  часто  используе¬
мого  одностороннего  излучения  приведены
в  табл.  И.
 Таким  образом,  мы  видим,  что  акустическое
сопротивление  излучения  пропорционально  аку¬
стическому  сопротивлению  окружающей  среды
р0с0.  Это  означает,  что,  как  мы  уже  знаем,  в  воз¬
духе  излучение  мало,  а  в  жидкостях,  напротив,
 1) 	Больц  [2488,  2489]  получил  для  сопротивления
 излучения  кварцевой  пластинки  при  одностороннем
 излучении  величину  /?s=sf1p0  c0d2/4dhF,  где  Su—по¬
 стоянная  гибкости,  du—пьезоэлектрический  модуль
 в  направлении  оси  X.  Значение  Rs,  определяемое  этой
формулой,  приблизительно  на  26%  ниже  значения,
 определяемого  формулой  (120),  а  сила  звука  соответ¬
 ственно  больше.  Однако  при  выводе  своей  формулы  Больц
допустил  ошибку:  составляя  условия  равновесия  колеб¬
лющегося  кристалла,  он  исходил  из  статических,  а  не
динамических  деформаций.  При  этом  Больц,  как  и  Би¬
кар  (см.  выше),  положил  dx^en/сц,  что  на  самом  деле
 не  так.  Если  в  формуле  Больца  величину  dlly  заменить
отношением  ец/с1Ъ  то  мы  придем  к  правильной  формуле
 достаточно  велико1).  Соответственно  затухание
колеблющегося  кварца  в  жидкостях  больше,
чем  в  воздухе.  Сопротивление  излучения  рабо¬
тающей  в  масле  кварцевой  пластинки  толщиной
 1 	см  и  с  площадью  поверхности  100  см2  при
двустороннем  излучении  Rs  =211  000  ом;  при
 Фиг.  138.  Зависимость  акустического  сопротивления
излучения  R  от  частоты  f.
 Графики  соответствуют  кварцевой  пластинке  с  площадью  по¬
верхности  1  см2,  работающей  в  различных  средах  и  излучающей
в  одну  сторону.
 одностороннем  излучении  эта  величина  умень¬
шается  вдвое,  так  как  излучаемая  мощность
возрастает  вчетверо,  а  излучающая  поверхность
вдвое  уменьшается.  На  фиг.  138  приведены  гра¬
фики  сопротивления  Rs,  рассчитанные  по  форму¬
ле  (1206);  они  относятся  к  кварцевым  пластинкам
с  односторонним  излучением  и  площадью  поверх¬
ности  1  см2,  работающим  в  различных  средах
и  на  различных  частотах.  На  фиг.  139  в  несколь¬
ко  иной  форме  представлена  зависимость  произ¬
 *)  Ошибка  автора;  см.  примечание  на  стр.  105.—
Прим,  ред.

124
 Г  л  а  в  а  II.  Излучение  ультразвука
 ведения  RSF  от  акустического  сопротивления
среды  р0£0;  параметром  на  графике  является  ча¬
стота.  Как  следует  из  этих  графиков,  с  повыше¬
нием  частоты  и  увеличением  излучающей  поверх¬
ности  сопротивление  излучения  падает.
 Фиг.  139.  Зависимость  произведения  сопротивления
излучения  на  действующую  поверхность  излучателя
RF  от  акустического  сопротивления  среды  рс  для  квар¬
цевых  пластинок,  излучающих  в  одну  сторону.
 Сопротивление  излучения  колеблющегося
кристалла  можно  также  представить  и  в  виде
последовательно  включенного  сопротивления,  ко¬
торое  мы  в  дальнейшем  будем  обозначать  Rs-
Тогда  соответствующая  резонансу  эквивалент¬
ная  схема  кристалла  (фиг.  140,  а)  примет  вид,
 шСх
 Подставив  вместо  Rs  его  значение  по  формуле
(119),  получим  для  двустороннего  излучения
 (.121  г)
 при  одностороннем  излучении.
 Излучаемая  кристаллом  акустическая  мощ¬
ность  определится  теперь  выражением
 где  г'эфф.—эффективное  значение  протекающего
через  кристалл  переменного  тока.
 Из  выражений  (118)  и  (122)  вытекает  фор¬
мула
 Итак,  произведение  RSR'S  не  зависит  от  р0с0;
иными  словами,  ток,  протекающий  через  кри¬
сталл,  пропорционален  приложенному  ■  к  нему
напряжению  и  не  зависит  от  свойств  окружающей
среды.  К  этому  вопросу  мы  еще  вернемся
в  гл.  III,  §  1.
 Знание  сопротивления  излучения  необходимо
для  согласования  кристалла  с  генератором  вы¬
сокой  частоты;  поэтому  для  максимальной  отда¬
чи  мощности  генератором  и,  следовательно,  для,
 Фиг.  140.  Эквивалентная  схема
для  определения  сопротивления  из¬
лучения.
 а—параллельное  соединение  Rs  и  Сь
б—последовательное  соединение  R's  и  С±.
 изображенный  на  фиг.  140,6.  Чтобы  обе  эти  схе¬
мы  были  эквивалентны  друг  другу,  их  полные
сопротивления  должны  быть  одинаковы,  т.  е.
должно  удовлетворяться  равенство
 которое  мы  можем  записать  в  несколько  иной
форме:
 Однако  Сг  =  еР/Ш,  w  =  (ъ/d)  ct  и,  следова¬
тельно,
 при  двустороннем  излучении  и
 при  одностороннем  излучении.
 Подставляя  соответствующие  кварцу  значе¬
ния  е119  в  и  с19  окончательно  получаем

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 125
 наиболее  эффективного  преобразования  элект¬
рической  энергии  в  акустическую  нужно,  чтобы
сопротивление  излучения  кварца  Rs  было  по
порядку  величины  равно  внутреннему  сопротивле¬
нию  генератора,  которое  обычно  имеет  величи¬
ну  порядка  104  ом.  Согласование  сопротивлений
можно  осуществить  при  помощи  электрической
трансформации  перед  кварцем  или  акустической
трансформации  после  кварца;  к  сожалению,  до¬
стижение  идеального  согласования  на  практике
наталкивается  на  существенные  трудности  (см.,
например,  Хютер  [943]  и  Занден  [3940]).
 Относительно  высокое  значение  сопротивле¬
ния  излучения  пьезоэлектрических  кристаллов
R3  на  практике  неудобно  тем,  что  оно  требует
подведения  к  кристаллу  сравнительно  высоких
напряжений  [см.  выражение  (118)].  При  этом
возрастают  требования  к  изоляции  как  самого
кристалла,  так  и  питающей  линии,  что  особенно
неудобно,  если  линия  реализуется  в  виде  гибкого
кабеля.  Наряду  с  током  возбуждения  кристалла
Iq  генератор  высокой  частоты  нагружается  еще
и  реактивным  током  /с,  обусловленным  емко¬
стями  соединительной  линии  и  самого  кристал¬
ла.  Для  компенсации  этого  тока  параллельно
с  кристаллом  иногда  включают  соответствующую
индуктивность.  При  этом  генератор  работает  толь¬
ко  на  сопротивление  излучения  кристалла;  од¬
нако  высокие  требования  к  изоляции  кристалла
и  линии  не  устраняются  и  в  этом  случае.  До  не¬
которой  степени  требования  к  изоляции  можно
уменьшить,  помещая  непосредственно  у  излуча¬
теля  трансформатор  высокой  частоты  (см.,  напри¬
мер,  фиг.  104)  или  включая  последовательно  с
кристаллом  индуктивность.  Это  делает  возмож¬
ным  согласование  высокого  сопротивления  кри¬
сталла  с  генератором  при  низковольтной  линии.
 По  соображениям  изоляции  напряжение  в
линии  иногда  понижают  настолько,  что  оно  ста¬
новится  даже  меньше,  чем  на  колебательном  кон¬
туре  генератора.  При  этом,  естественно,  возни¬
кает  необходимость  большой  трансформации
напряжения  у  кристалла.
 Второй,  не  электрический,  а  чисто  акустиче¬
ский  способ  понижения  высокого  входного  со¬
противления  кварца  подробно  исследовал  Зан-
ден  [3940].  Как  показал  Ланжевен  [3376],  на¬
клеивая  на  поверхности  кварца  металлические
пластинки  соответствующим  образом  подобран¬
ной  толщины,  можно  при  заданном  акустиче¬
ском  сопротивлении  окружающей  среды  в  ши¬
роких  пределах  изменять  и,  в  частности,  пони¬
жать  входное  сопротивление  кварца.  Для  за¬
щиты  поверхности  кварца  иногда  применяют
простые  полуволновые  составные  вибраторы  HW,
 состоящие  из  полуволновой  пластинки  кварца
и  наклеенной  на  нее  полуволновой  же  стальной
пластинки;  такой  излучатель  ведет  себя  как
обычный  вибратор,  работающий  колебаниями
основного  типа,  и  входное  сопротивление  здесь
не  трансформируется.  Однако,  если  склеить
четвертьволновые  кварцевую  и  стальную  пла¬
стинки  (излучатель  EF),  то  входное  сопротивле¬
ние  уменьшается  до  15%  от  сопротивления  обыч¬
ного  кристалла.  При  запрессовке  тонкой  квар¬
цевой  пластинки  между  двумя  металлическими
пластинами  соответствующим  образом  подобран¬
ной  толщины  (излучатель  FR)  входное  сопротив¬
ление  падает  приблизительно  до  9%.  Уменьше¬
ние  сопротивления  обусловлено  главным  обра¬
зом  тем,  что  кварцевая  пластинка  в  таких
излучателях  оказывается  более  тонкой;  допол¬
нительные  же  металлические  пластины  ком¬
пенсируют  реактивную  составляющую  акусти¬
ческого  сопротивления,  которая  имела  бы  место
при  толстой  пластинке  кварца.  Уменьшения
входного  сопротивления  можно  достигнуть  так¬
же,  помещая  перед  кварцем  две  четвертьволно¬
вые  пластинки,  выполненные  из  материалов  с
сильно  различающимися  акустическими  сопро¬
тивлениями  (излучатель  DF)  *).  Последняя
конструкция,однако,  требует  очень  жестких  до¬
пусков  на  толщину  пластин,  так  что  теоретически
достижимое  с  ее  помощью  уменьшение  сопротив¬
ления  до  6%  на  практике  реализовать  не  удается.
 На  фиг.  141  графически  представлены  коле¬
бания  в  составных  излучателях  четырех  описан¬
ных  выше  типов;  изображенные  на  фигуре  кри¬
вые  характеризуют  распределение  давлений  по
толщине  излучателей,  причем  давления  отложе¬
ны  в  долях  звукового  давления  в  распростра¬
няющейся  от  вибратора  бегущей  звуковой  волне.
Среда,  на  которую  работают  излучатели,  гра¬
ничит  с  поверхностями  Л,  а  поверхности  В  пред¬
полагаются  граничащими  с  воздухом.  Из  фиг.
141  видно,  что  в  конструкциях,  в  которых  осу¬
ществляется  трансформация  сопротивлений
 *)  На  возможность  такой  акустической  трансфор¬
мации  сопротивлений  указал  в  1947  г.  Больц  в  неопуб¬
ликованной  работе  ,  в  которой  он  методами  теории  четы¬
рехполюсников  исследовал  акустические  системы  пере¬
дачи.  В  1934  г.  Кремер  в  работе  «Теория  четырехполюс¬
ников  и  резонансные  кривые  колеблющихся  стержней»
(Sitzber.  Berliner  Akademie,  1934,  math-phys.  Kl.  S.l)
обратил  внимание  на  то,  что  между  акустическими  урав¬
нениями  для  слоя  и  электрическими  уравнениями  для
отрезка  линии  имеется  аналогия  с  точки  зрения  рас¬
пространения  звука  в  стержнях.  Недавно  Нуово  [1442а]
тем  же  методом  выполнил  расчет  акустических  «просвет¬
ляющих  слоев»  для  согласования  двух  сред  с  различаю¬
щимися  акустическими  сопротивлениями  (см.  также
п.  4  настоящего  параграфа).

126
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 (излучатели  EF,  FR,  DF),  места  склейки  нахо¬
дятся  в  областях  больших  звуковых  давлений;
иными  словами,  они  оказываются  здесь  нагру¬
женными  очень  сильно  и  это  затрудняет  практи¬
ческую  реализацию  таких  излучателей.
 Фиг.  141.  Распределение  колебаний  в  составных  квар¬
цевых  вибраторах.
 а—полуволновый  составной  вибратор  (HW),  б—составной  виб¬
ратор  типа  EF,  в—составной  вибратор  типа  FR,  г—составной
вибратор  типа  DF.
 В  табл.  12  приведены  теоретически  возмож¬
ные  и  практически  достижимые  значения  вход¬
ных  сопротивлений  составных  излучателей  с  аку¬
стической  трансформацией  сопротивлений;  ука¬
занные  в  таблице  цифры  дают  значения  вход¬
ных  сопротивлений  в  долях  сопротивления  по¬
луволнового  излучателя.
 Таблица  12
 ТЕОРЕТИЧЕСКИ  ВОЗМОЖНЫЕ  (Ятеор.)  И  ПРАКТИЧЕСКИ
ДОСТИЖИМЫЕ(#практ>)  ВХОДНЫЕ  СОПРОТИВЛЕНИЯ
КВАРЦЕВЫХ  СОСТАВНЫХ  ИЗЛУЧАТЕЛЕЙ
 Типы  излуча¬
телей
 HW
 EF
 FR
 DF
 ^теор.
 1,00
 0,10
 0,048
 0,054
 ^практ.
 1,23
 0,15
 0,089
 0,59
 Несколько  лучше  обстоит  дело  с  согласова¬
нием  сопротивлений  в  излучателях  из  титаната
 бария.  Сопротивление  излучения  вибраторов
из  титаната  бария  очень  мало,  и  поэтому  они
требуют  для  своего  возбуждения  невысоких
напряжений  (порядка  100  в),  что  облегчает
согласование  их  с  генератором  высокой  частоты.
Следует,  однако,  иметь  в  виду,  что  огромная
емкость  вибраторов  из  титаната  бария  приводит
к  появлению  в  системе  значительного  емкост¬
ного  тока.
 В  предыдущем  изложении  мы  принимали  в
расчет  только  сопротивление  излучения  Rs.
Однако,  как  уже  было  сказано  в  п.  2  настоящего
параграфа,  к  сопротивлению  излучения  добав¬
ляется  еще  и  сопротивление  холостого  хода  R0>
обусловленное  внутренним  трением  в  кристалле,
в  той  или  иной  мере  всегда  существующей  в  квар¬
це  двойниковой  структурой,  а  также  потерями
в  кварцедержателе.  Как  правило,  сопротивление
холостого  хода  превосходит  теоретическое  зна¬
чение,  даваемое  формулой  (99),  и  во  многих
случаях,  особенно  при  излучении  в  воздухе,
им  нельзя  пренебрегать  по  сравнению  с  сопро¬
тивлением  излучения.  Чем  меньше  R0,  тем  выше
добротность  кристалла  Q,  которая  определяется
выражением
 где  0—введенный  в  п.  2  декремент  затухания
ненагруженного  кристалла,  а  С—емкость,  обус¬
ловленная  его  механической  упругостью.
 Для  измерения  б  и  R0  предложен  ряд  мето¬
дов.  Соответствующие  схемы  приводят,  напри¬
мер,  Хигнер  [821]  и  Беккер  [213]  (см.  также  п.  2
настоящего  параграфа).  Предложенный  Бек¬
кером  метод  сравнения  основан  на  том,  что  на
резонансной  частоте  колеблющийся  кристалл
представляет  собой  емкость  с  потерями.  При
измерении  этим  методом  кварц  подключают
параллельно  переменному  конденсатору  коле¬
бательного  контура,  который  индуктивно  свя¬
зывают  с  ламповым  генератором  и,  настроив  схе¬
му  в  резонанс,  при  помощи  электрометра  или
лампового  вольтметра  измеряют  переменное  на¬
пряжение  на  кварце.  Далее,  при  помощи  пере¬
ключателя  вместо  кристалла  в  схему  включает¬
ся  небольшая  переменная  емкость,  параллельно
которой  включено  безъемкостное  и  безиндукцион-
ное  омическое  сопротивление.  Включив  эту  вспо¬
могательную  емкость,  изменяют  ее  величину,
вновь  добиваясь  настройки  в  резонанс  (по  макси¬
муму  отклонения  электрометра  или  вольтметра),
после  чего  изменением  сопротивления  устанав¬
ливают  такое  же  показание  прибора,  которое  име¬
лось  при  включенном  кварце.  Величина  сопро¬
тивления  равна  теперь  искомому  значению  RQ»

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 127
 Другая  часто  используемая  схема  изображена
на  фиг.  142.  При  настройке  при  помощи  перемен¬
ного  конденсатора  Са  колебательного  контура
на  резонансную  частоту  кварца  Q  показания
анодного  прибора  А  достигают  минимума.
В  этом  случае  между  клеммами  Вг  и  В2  включе¬
но  только  сопротивление  потерь  в  кварце.  Далее
переключателем  S  вместо  кварца  включается
безъемкостное  и  безиндукционное  сопротивление
R,  величина  которого  подбирается  так,  чтобы  по¬
лучить  на  приборе  А  те  же  показания,  что  и  при
 Фиг.  142.  Схема  для  измерения  сопротивления
излучения  пьезоэлектрических  кристаллов.
 включенном  кварце.  При  этом  величина  сопро¬
тивления  R  равна  сопротивлению  потерь  R0.
Чтобы  колеблющийся  кристалл  при  таких  изме¬
рениях  не  демпфировался  электродами  и  не  излу¬
чал,  пластинку  кристалла  помещают  между  двумя
плоскими  металлическими  пластинами,  причем
расстояние  между  этими  пластинами  и  кристал¬
лом  при  помощи  тонких  станиолевых  прокладок
подбирают  так,  чтобы  оно  не  было  равно  целому
числу  Х/2.
 Если  при  помощи  такой  мостиковой  схемы
измерить  сопротивление  излучения  Rs,  работаю¬
щей  в  жидкости  кварцевой  пластинки,  то  можно,
пользуясь  одной  из  формул  (119)—(1206),  вычис¬
лить  р0с0  для  жидкости.  Этот  метод  был  подроб¬
но  рассмотрен  Кэди  и  Мендуссом  [2594],  которые
показали,  что,  работая  на  частоте  порядка
15  мггц,  при  которой  длина  волны  мала  по  срав¬
нению  с  размерами  излучателя,  и  применяя  не
вносящий  потерь  кварцедержатель,  все  измере¬
ния  можно  выполнить  с  объемом  жидкости,  не
превосходящим  1  см3.
 Если  подводимую  к  кварцу  электрическую
мощность  обозначить  через  W9n.,  то  к.  п.  д.  пьезо¬
электрического  излучателя  будет  равен
 Ояма  [1483],  работая  с  кварцем  диаметром
 3,5  см  и  толщиной  6  мм,  т.  е.  на  частоте  480  кгц,
получил  при  электрической  мощности  600  вт
к.  п.  д.,  равный  57%.  Эпштейн,  Андерсен  и
Харден  [555]  на  частоте  1000  кгц  достигли  к.  п.  д.,
равного  65%  1).
 Согласно  теоретической  формуле  (114),  из¬
лучаемая  кварцем  энергия  не  зависит  от  частоты
и  ограничена  лишь  опасностью  пробоя  в  квар¬
це  и  окружающем  его  масле.  Пробивное  напря¬
жение  кварца  в  направлении,  перпендикулярном
к  оптической  оси,  составляет  приблизительно
5700  кв1см\  для  трансформаторного  масла  эта
величина  колеблется  от  100  до  200  кв!см.  Таким
образом,  максимальная  достижимая  акустиче¬
ская  мощность  ограничена  пробивной  прочно¬
стью  масла.  При  (U/d)MaKC=  100  кв/см  максималь¬
ная  сила  звука  равна,  согласно  выражению
(115а),  Jмакс.=1000  вт/см2.  Из  соображений  тех¬
ники  безопасности  в  расчетах  следует  пользовать¬
ся  величиной,  не  превосходящей  одной  четверти
пробивного  напряжения;  поэтому  на  практике
значение  JMакс.  не  превосходит  60  вт/см2.  Эп¬
штейн,  Андерсен  и  Харден  [555]  экспериментально
получили  на  частоте  1000  кгц  силу  звука
43  вт/см2.
 Точность  всех  приведенных  выше  формул
позволяет,  конечно,  определить  только  порядок
величин.  Все  они  выведены  в  предположении,
что  кварц  колеблется  как  жесткий  поршень  и  из-
лучает  плоские  волны.  Однако  на  практике,  как
мы  уже  неоднократно  указывали,  это  никогда
не  имеет  места.  Кроме  того,  ничтожные  неодно¬
родности  в  кварце,  локальная  двойниковая  струк¬
тура,  перенапряжения  и  т.  п.  резко  усложняют
все  соотношения.
 По  вопросу  о  том,  какие  механические  на¬
грузки  способен  выдержать  кварц  без  разруше¬
ния,  можно  сказать  следующее.  Прочность
кварца  на  сжатие  больше,  чем  на  разрыв.
Поэтому  колеблющийся  кварц,  как  правило,  раз¬
рушается  в  момент  растяжения.  Если  считать,
что  кварц  подчиняется  закону  Гука  вплоть  до
разрыва,  то  для  пластинки  толщиной  d  макси¬
мальное  допустимое  растяжение
 где  Е—модуль  упругости,  а  В—прочность  кри¬
сталла  на  растяжение  в  направлении  коле¬
баний.  Следует,  однако,  учесть  тот  факт,  что
кристалл  находится  в  состоянии  колебаний.
Рассмотрим  малую  зону  dx,  отстоящую  на  х
 (124)
 х)  По  вопросу  о  мощности,сопротивлении  излучения
и  к.  п.  д.  кварцевых  излучателей  см.  [4000].—Прим.  ред..

128
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 от  середины  пластинки;  если  считать,  что  се¬
редина  пластинки  (*=0)  покоится,  а  оба  кон¬
ца  ее  (x=±d/2)  колеблются,  то  растяжение
зоны  убудет  равно  (В/Е)  dx  cos  сс,  где  а  опре¬
деляется  выражением  я/Х=а/2тс,  или,  по¬
скольку  X=2d,  x/d=ah.  Максимальная  ампли¬
туда  пластинки  найдется  теперь  интегрированием
выражения  (В/Е)  dx  cos  а  в  пределах  от  0  до
d!2,  т.  е.  от  0  до  Х/4.  Итак  х),
 Таким  образом,  максимальная  сила  звука,  раз¬
виваемая  кристаллом  в  момент  разрыва,  равна
 где  рх  и  сг—плотность  кристалла  и  скорость
звука  в  нем;  величина  В/pxq  есть  максималь¬
ная  скорость  поверхности  колеблющегося  кри¬
сталла  UМакс.  В  табл.  13  приведены  заимство¬
ванные  из  работы  Хютера  [3074]  значения  В
и  Uмакс.  для  кристаллов  кварца  и  ADP,  а  также
сила  звука,  которую  развивают  эти  кристаллы
в  воде  и  в  воздухе  в  момент  разрушения.
 Таблица  13
 ПРОЧНОСТЬ  НА  РАЗРЫВ  КРИСТАЛЛОВ  КВАРЦА  И  ADP
И  ДОСТИЖИМАЯ  С  ИХ  ПОМОЩЬЮ  СИЛА  ЗВУКА  В  ВОДЕ
И  В  ВОЗДУХЕ
 *)  Эпштейн,  Аддерсен  и  Харден  [555],  впервые
выполнившие  такой  расчет,  не  учли  при  выводе  вели¬
чины  Л  макс-  того,  что  кристалл  находится  в  состоянии
колебаний;  поэтому  они  получили  для  .4макс*  величину
Bd/2E.  В  предыдущем  издании  настоящей  книги  была,
к  сожалению,  приведена  эта  неверная  величина,  на  что
первым  обратил  внимание  Хютер  [3074]  в  1951  г.
 Приведенные  в  таблице  значения  говорят
о  том,  что  разрушение  колеблющегося  в  масле
кварца  в  общем  случае  происходит  не  за  счет
его  механической  перегрузки,  а  за  счет  электри¬
ческого  пробоя  в  масле.  Причиной  разрушения
служит  при  этом  местный  нагрев,  сопровождаю¬
щий  пробой,  так  как  кристаллический  кварц  осо¬
бенно  чувствителен  именно  к  неравномерному
нагреву.  Это  на  большом  числе  кварцев  уста¬
новили  Эпштейн,  Андерсен  и  Харден.  Поэтому
при  всех  обстоятельствах  нужно  особо  обращать
внимание  на  то,  чтобы  не  имел  места  пробой
в  кварцедержателе.  Согласно  данным  Бёммеля
[294],  куски  кварца,  образовавшиеся  при  раз¬
рыве  кварцевой  пластинки,  выдерживают  боль¬
шую  колебательную  нагрузку,  чем  та,  при  кото¬
рой  произошел  разрыв.
 Бехман  и  Парсонс  [2433]  недавно  измерили
механическими  и  электрическими  способами  проч¬
ности  различных  пьезоэлектрических  кристал¬
лов  на  сжатие  и  растяжение.  Полученные  ими
значения  приведены  в  табл.  14.
 Таблица  14
 МАКСИМАЛЬНЫЕ  ПРОЧНОСТИ  РАЗЛИЧНЫХ
ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ  КРИСТАЛЛОВ  НА  РАСТЯЖЕНИЕ
 И  сжатие
 Материал
 Прочность
на  растяже¬
ние,  кг/см^
 Прочность
на  сжатие,
кг  /см2
 800
 1270
 Кристалл  ADP
 250
 335
 Кристалл  EDT
 125
 160
 Сульфат  лития
 240
 290
 Все  рассмотренные  выше  пьезоэлектрические
излучатели  обладают  одним  общим  свойством:
сколько-нибудь  интенсивные  колебания  в  них
возбуждаются  лишь  на  определяемой  размерами
излучателя  основной  частоте  и  серии  дискрет¬
ных  частот,  .соответствующих  собственным  коле¬
баниям  высших  порядков.  Очень  часто,  однако,
возникает  потребность  в  излучателе,  способном
работать  в  некотором  диапазоне  частот;  особенно
необходим  такой  излучатель  для  измерительных
целей.  Выше  (в  п.  2  настоящего  параграфа)
мы  указывали  на  возможность  получения  диа¬
пазонного  излучателя  при  помощи  клиновид¬
ной  пьезоэлектрической  пластинки.  Однако  та¬
кое  устройство  обладает  очень  небольшой  мощ¬
ностью,  так  как  на  каждой  данной  частоте  коле¬
бания  возбуждаются  лишь  на  небольшом  участке
пластинки.
 Проч¬
ность  на
разрыв  В
PlCi
^макс.
 J  макс.
в  воде
 J  макс.
в  возду¬
хе

§  5.  Пьезоэлектрические  излучатели
 129
 Совсем  другим  путем  недавно  пошли  Холл
и  Фрай  [2837,  2957],  связавшие  пьезоэлектри¬
ческий  вибратор  со  столбом  жидкости  переменной
длины1).  Если  заставить  такой  вибратор  ра¬
ботать  на  собственной  частоте  системы  кри¬
сталл—жидкость,  то,  меняя  длину  столба  жидко¬
сти,  можно  в  известных  пределах  менять  и  соб¬
ственную  частоту  колебаний.  В  качестве  жидко¬
сти  можно  применять  только  ртуть,  акустическое
сопротивление  которой  равно  1,9-  106г-слГ2-шс_1.
 Фиг.  143.  Диапазонный  пьезоэлектриче¬
ский  излучатель  ультразвука.
 Чтобы  такое  устройство  обладало  возможно
большим  акустическим  к.  п.  д.,  нужно  в  первую
очередь  свести  до  минимума  потерй,  связанные
с  переходом  звуковых  волн  из  кристалла  в  жид¬
кость  и  с  излучением  звука  в  стенки  сосуда,
содержащего  жидкость.  Таким  образом,  встает
вопрос  о  наилучшей  связи  жидкости  с  поверх¬
ностью  кристалла  и  об  уменьшении  связи  между
жидкостью  и  стенками  сосуда.  На  фиг.  143
схематически  изображена  конструкция,  предло¬
женная  Холлом  и  Фраем.  Пьезоэлектрический
кристалл  /С,  например  колеблющийся  по  длине
кристалл  ADP,  укреплен  в  передней  стенке
сосуда  В,  изготовленного  из  бальзового  дерева.
Задняя  стенка  сосуда  выполнена  в  виде  пере¬
движного  поршня  R,  отражающая  поверхность
которого  также  покрыта  бальзовым  деревом.
Весь  сосуд  заполнен,  ртутью,  причем  при  переме¬
щении  поршня  ртуть  может  вытесняться  в
дополнительный  объем  V  через  несколько  имею¬
щихся  сбоку  отверстий  О.  Для  устранения  слоя
воздуха  между  жидкостью  и  кристаллом  на  по¬
верхность  последнего  наклеена  металлическая
фольга  М  толщиной  0,05  мм,  причем  особые  меры
принимаются  к  тому,  чтобы  и  в  клее  не  содержа¬
лось  пузырьков  воздуха.  Первые  же  опыты  пока¬
зали,  что  в  качестве  фольги  лучше  всего  при¬
менять  серебряно-палладиевый  сплав  (60%  Ag
 Устройство,  в  котором  кварцевая  пластинка  свя¬
 зана  с  жидкостным  столбиком  переменной  длины  и  кото¬
рое  работает  в  .качестве  резонатора  в  диапазоне  2,2—
 3  мггц,  описано  в  1942  г.  Фоксом  и  Роком  [634].
 9 	Л.  Бер  гман
 и  40%  Pd).  При  этом  образуется  хорошее  амаль¬
гамоподобное  соединение  ртути  с  фольгой  и
вместе  с  тем  не  происходит  растворения  мате¬
риала  фольги  в  ртути.  Чтобы  резко  ограничить
место  внутренней  связи  кристалла  с  жидкостью,
по  краю  кристалла  электролитическим  способом
наносится  слой  никеля,  захватывающий  и  фоль¬
гу.  Такого  рода  излучатель,  построенный  Холлом
и  Фраем,  работал  в  диапазоне  40—80  кгц.
Его  излучающая  поверхность  составляла  15х
X  12  мм.  В  указанном  диапазоне  частот  излуча¬
тель  отдавал  акустическую  мощность,  соответ¬
ствующую  колебаниям  основного  типа  в  одно¬
родном  кристалле  с  такой  же  излучающей  поверх¬
ностью  и  при  том  же  напряжении.  Дальнейшие
подробности  читатель  найдет  в  упомянутой  выше
работе^  а  также  в  работе  Фрая,  Холла  и  др.
[2840],  в  которой  приведена  теория  такого  диа¬
пазонного  пьезоэлектрического  излучателя
(см.  также  [2638]).
 В  заключение  настоящего  параграфа  следует
отметить,  что  амплитуду  колебаний  ультразву¬
кового  излучателя,  а  следовательно,  и  разви¬
ваемую  им  колебательную  скорость  можно  уве¬
личить,  приклеивая  к  колеблющейся  поверх¬
ности  кристалла  постепенно  сужающийся  стер¬
жень.  Такого  рода  опыты  проводили  Мэзон
и  Вик  [3512—3514]1).  Одна  из  предложенных
ими  ь  конструкций  изображена  на  фиг.  144.
 Фиг.  144.  Пьезоэлектрический  ви¬
братор,  предназначенный  для  полу¬
чения  очень  больших  амплитуд  коле¬
баний.
 К  торцевой  поверхности  полуволнового  вибра¬
тора  /С,  составленного  из  пластинок  кристалла
ADP,  приклеен  металлический  рупор  М,  пло¬
щадь  поперечного  сечения  которого  убывает
по  мере  удаления  от  кристалла.  Длина  рупора
подобрана  так,  что  на  собственной  частоте  кри¬
 *)  Американский  патент  Мэзона  и  Вика  выдан
30  декабря  1950  г.  с  приоритетом  от  23  мая  1950  г.
[3514].  Однако  существует  более  ранее  авторское  свиде¬
тельство  СССР  №  85193  «Способ  концентрации  ультра¬
звуковой  энергии»,  выданное  22  мая  1950  г.  с  приори¬
тетом  от  4  августа  1949  г.  на  имя  М.  Г.  Лозинского
и  Л.  Д.  Розенберга,  перекрывающее  американский  па¬
тент  не  только  по  дате  выдачи,  но  и  по  содержанию.—
Прим.  ред.

130
 Глава  II.  Излучение  ультразвука
 сталла  в  рупоре  укладывается  целое  число  полу¬
волн  и,  следовательно,  он  возбуждается  при
резонансе.  На  расстоянии  Х/4  от  кристалла  нахо¬
дится  узел  колебаний,  и  в  этой  точке  может  быть
расположено  крепление  Н.
 Благодаря  постепенному  уменьшению  пло¬
щади  поперечного  сечения  амплитуды  колебаний
и  колебательные  скорости  частиц  в  рупоре
возрастают  по  мере  его  сужения.  Мерой  скорости
сужения  рупора  служит  величина  р,  опреде¬
ляемая  выражением
 где  F—площадь  поперечного  сечения  на  расстоя¬
нии  I  от  начального  сечения,  имеющего  пло¬
щадь  F0.  Если  выполняется  условие
 где  f—частота  колебаний  кристалла,  а  ст—ско¬
рость  звука  в  материале  рупора,  то  звуковая
энергия  не  отражается  от  боковой  поверхности
рупора,  а  постепенно  концентрируется  на  все
меньшей  площади;  амплитуды  колебаний  и  коле¬
бательные  скорости  соответственно  возрастают1).
Так,  например,  в  металлическом  рупоре,  диа¬
метр  которого  уменьшается  по  длине  от  50  до
 1,25 	мм,  амплитуда  колебаний  и  колебательная
скорость  возрастают  на  узком  конце  по  сравне¬
нию  с  широким  в  40  раз.  При  таком  увеличении
амплитуды  колебаний  упругие  деформации  пере¬
ходят  в  остаточные  (пластические).
 Максимальная  упругая  деформация  в  пучно¬
сти  колебаний,  согласно  формуле  (40),  равна
 колебаний.  Если  считать,  что  давление  и  ско¬
рость  частиц  по  площади  произвольного  попе¬
речного  сечения  F  постоянны  и  поперечное  сжатие
отсутствует,  то,  согласно  закону  сохранения
массы  и  импульса,  колебательная  скорость  и
удовлетворяет  дифференциальному  уравнению
 где  х—координата,  отсчитываемая  от  широкого
конца  рупора.  Пусть  в  начале  рупора,  т.  е.
в  точке  х=0,  кристаллом  развивается  колеба¬
тельная  скорость  1!еш\  тогда  решение  преды¬
дущего  уравнения  записывается  в  виде
 здесь  I—длина  рупора,  р  определяется  усло¬
вием  (128),  <р=агс  cos  (P/a),  k=a  sin  9=  l/a2—р2
 и, 	наконец,  а=со/см  есть  так  называемое  волновое
число  для  металла  при  постоянном  F.
 Если  1  =  -^  Х^  (/z=  1,2,...),  причем  для  сужаю¬
щегося  рупора
 где  U—колебательная  скорость,  т.  е.  амплитуда
скорости  частиц  металла,  а  А—амплитуда  их
 *)  Вуд  и  Лумис  [2174]  в  1927  г.  в  своих  классиче¬
ских  опытах  использовали  для  получения  больших
амплитуд  колебаний  концентрацию  звуковой  энергии
в  коническом  сужающемся  стеклянном  стержне.
 то
 (131а)
 При  равном  целому  числу  Х£,  мы  получаем
или,  с  учетом  выражения  (127),
 Следует  обратить  внимание  на  то,  что  в  су¬
жающемся  рупоре  длина  волны  Х^  отличается
от  длины  волны  в  таком  же  рупоре  постоян¬
ного  сечения  Хм=см//  и  притом  тем  сильнее,  чем
больше  скорость  сужения,  т.  е.  чем  больше  р.

Глава  III
ПРИЕМ  И  ИЗМЕРЕНИЕ  УЛЬТРАЗВУКА
 Из  методов  приема  и  измерения  длины  волны,
интенсивности  и  поглощения  звука,  применяе¬
мых  в  слышимом  диапазоне,  только  немногие
можно  использовать  в  области  ультразвука,  да
и  то  лишь  на  наиболее  низких  ультразвуковых
частотах,  где  длина  волны  имеет  еще  величину
порядка  сантиметров;  на  более  высоких  ультра¬
звуковых  частотах  эти  методы  непригодны,  так
как  обычные  индикаторы  оказываются  велики
по  сравнению  с  длиной  волны  и  могут  слу¬
жить  препятствием  свободному  распростране¬
нию  звука.  Вместе  с  тем  существует  ряд  особых
методов,  применимых  в  ультразвуковом  диапазо¬
 не  и  притом  в  области  наиболее  высоких  ультра¬
звуковых  частот,  которые  позволяют  как  наблю¬
дать  звуковые  волны  визуально,  так  и  с  большой
точностью  измерять  их  длину  и  интенсивность.
Это  главным  образом  разработанные  в  послед¬
нее  время  оптические  методы,  открывшие  ряд
новых  областей  применения  ультразвука.  Ниже
рассматриваются  различные  методы  приема  и
визуального  наблюдения  ультразвуковых  волн,
причем  особое  внимание  обращается  каждый  раз
на  способы  измерения  данным  методом  длины
волны,  интенсивности,  а  следовательно,  и  по¬
глощения  ультразвука.
 §  1.  МЕХАНИЧЕСКИЕ  МЕТОДЫ  ПРИЕМА  И  ИЗМЕРЕНИЯ  УЛЬТРАЗВУКА
 Предложенный  Кундтом  [1147,  1148]  еще
в  1866  г.  метод  визуального  наблюдения  зву¬
ковых  волн  при  помощи  фигур  из  пыли  или  по¬
рошка  применим  и  в  ультразвуковом  диапазоне
до  тех  пор,  пока  длина  волны  имеет  еще  вели¬
чину  порядка  миллиметров.  Из  порошков  наи¬
лучшим  является  ликоподий;  будучи  распылен
в  звуковом  поле,  он  собирается  в  узлах  колеба¬
ний  в  виде  узких  полосок,  отстоящих  друг  от
друга  на  полволны;  это  позволяет,  хотя  и  гру¬
бо,  измерять  длину  волны.  Так,  например,  на
фиг.  145  показана  фотография  звуковых  волн,
излучаемых  торцевой  поверхностью  кварцевого
стержня,  полученная  Штраубелем  [2007].  В  ка¬
честве  отражателя  использовалась  вогнутая  ме¬
таллическая  полоса.  Видимые  при  помощи  ликопо¬
дия  узловые  линии  позволяют  совершенно  отчет¬
ливо  наблюдать  фокусирующее  действие  отра¬
жателя.  Вместо  ликоподия  можно  применять
тонкий  порошок  из  сердцевины  бузины,  кизель¬
гур  и  измельченный  кварцевый  песок  [1744].
 Если  в  замкнутой  с  одной  стороны  стеклянной
трубке  возбудить  стоячую  звуковую  волну  и
ввести  в  трубку  порошок,  то  можно  наблюдать,
 что  при  больших  интенсивностях  порошок  со¬
бирается  в  пучностях  колебаний,  образуя  здесь
 Фиг.  145.  Визуальное  наблюдение  стоячих
ультразвуковых  волн  при  помощи  ликоподия.
 своего  рода  тонкие  и  весьма  резко  ограни¬
ченные  шайбы,  занимающие  почти  все  попереч¬
ное  сечение  трубки.  Расстояния  между  этими
 9*

132
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 шайбами  можно  измерить  очень  точно.  Причи¬
ну  этого  явления  следует  искать  в  давлении
излучения,  под  действием  которого  порошок
собирается  в  пучностях;  на  этом  вопросе  мы  под¬
робнее  остановимся  в  гл.
VI,  §  6,  п.  1.  Образование
таких  подчас  весьма  свое¬
образных  пылевых  фигур
в  звуковых  полях  было
подробно  исследовано
Андраде  [108].
 Прекрасную  иллюстра¬
цию  того,  как  маленькие
частицы  удерживаются
в  пучностях  стоячей  вол¬
ны  в  воздухе,  дает  фиг.  146.
Звуковые,  волны  исходят
здесь  из  помещающегося
слева  наверху  излучателя
и  отражаются  от  рефлек¬
тора,  расположенного  сле¬
ва  внизу.  Кусочки  проб¬
ки,  вносимые  пинцетом
Э  поле  стоячей  волны,  удерживаются  в  пучно¬
стях,  располагаясь  на  расстоянии  Х/2  друг  от
друга.
 Особую  роль  пылевой  метод  играет  в  опре¬
делении  скорости  распространения  звука  в  твер¬
дых  стержнях.  Так,  например,  на  фиг.  147  пока¬
заны  полученные  при  помощи  ликоподия  узло¬
вые  точки  колебаний  стеклянного  стержня  диа¬
метром  8  мм,  возбужденного  на  частоте  285  кгц.
 Фиг.  147.  Визуальное  наблюдение  при  по¬
мощи  ликоподия  стоячих  волн  в  колеблю¬
щемся  по  длине  стеклянном  стержне.
 Звуковые  волны  в  твердых  телах  можно  фикси¬
ровать  также  при  помощи  густого  масла  и  горя¬
чего  подкрашенного  парафина  [2174]  (см.  также
гл.  VI,  §  11).  В  жидкостях  стоячие  звуковые
волны  можно,  согласно  Бойлю  и  Леману  [12,
337,  338,  346],  наблюдать  при  помощи  коксового
порошка,  который  в  жидкости  тонет  весьма  мед¬
ленно  и  при  наличии  звуковых  волн  собирается
в  пучностях  колебаний.  При  этом  на  дне  сосуда
образуется  картина  стоячих  волн.  Дёрзинг  [517]
наблюдал  визуально  и  измерял  длину  волны  коле¬
баний  звукового  диапазона  в  жидкостях  при
помощи  тонко  измолотой  и  хорошо  просушен¬
 ной  пемзы.  Для  наблюдения  узловых  линий
стоячих  волн  в  жидкостях,  направленных  по
вертикали,  Сёренсен  [1965]  с  большим  успехом
использовал  распыленный  липовый  уголь.  Для
наблюдения  узлов  стоячих  волн  в  жидкостях
применяются  также  взвесь  кварцевого  порошка
в  воде  [1964]  и  красных  кровяных  телец  в  воде
[18]  (см.  также  [117]).
 Очень  убедительные  опыты  по  исследованию
того,  в  каких  местах  стоячих  звуковых  волн
в  жидкостях  устанавливаются  малые  твердые  ча¬
стицы,  провел  недавно  Ангерер  [2325,  2326,
2331].  Для  этой  цели  он  подвешивал  в  воде  на
тонких  нитях  маленькие  шарики  из  стекла
и  пробки,  располагая  их  в  горизонтальном
направлении.  При  возбуждении  в  воде  стоячей  зву¬
ковой  волны  (/=30  кгц,  Х=5  см)  можно  было  наб¬
людать,  как  шарики  быстро  смещались  в  пуч¬
ности  колебательной  скорости  и  устанавливались
там  (см.  гл.  VI,  §  6,  п.  2).
 Тот  факт,  что  стоячие  волны  во  взвесях  и
эмульсиях  приводят  к  образованию  периоди¬
ческих  скоплений,  был  впервые  показан  Мари-
неско  [1287];  позднее  он  был  более  подробно
исследован  Золльнером  и  Бонди  [1964].  Мы  вер¬
немся  к  этому  вопросу  в  гл.  VI,  §  6,  п.  2.
 В  воздухе  при  помощи  порошков  можно  наб¬
людать  также  и  бегущие  волны.  Это  показали
Бойль  и  др.  [12,  333,  338],  Штраубель  [2007]
и  Гроссман  и  Гидеман  [752].  Благодаря  давле¬
нию  излучения  появляется  поток  воздуха  вдоль
направления  распространения  звуковой  волны,
который  сдувает  порошок  с  подложки  в  тех
местах,  где  имеется  звуковое  поле.  Два  харак¬
терных  примера  такого  рода  показаны  на
фиг.  148.  Источниками  звуковых  волн  здесь  слу¬
жат  два  одинаковых  кварцевых  стержня,  располо¬
женные  на  различном  расстоянии  друг  от  друга
и  излучающие  своими  торцевыми  поверхностями.
Так  же  как  и  в  оптике  при  прохождении  света
через  параллельные  щели,  мы  наблюдаем  здесь
интерференционные  явления,  благодаря  которым
характеристика  направленности  получается  тем
более  острой,  чем  ближе  друг  к  другу  располо¬
жены  кварцевые  стержни.  Строгое  исследование
распространения  звуковых  волн  при  помощи  та¬
ких  простых  методов,  конечно,  невозможно;
они  служат  в  основном  для  грубых  прикидок
и  для  демонстрационных  целей1).
 Бойль  и  др.  [327,  334,  345]  неоднократно
показывали,  что  для  визуального  наблюдения
стоячих  звуковых  волн  в  жидкостях  можно
 х)  См.  также  [5208].—Прим.  ред.
 Фиг.  146.  Визуаль¬
ное  наблюдение  стоя¬
чих  ультразвуковых
волн  при  помощи  ку¬
сочков  пробки.

§  1.  Механические  методы  приема  и  измерения  ультразвука
 133
 использовать  образующиеся  в  жидкости  под
действием  ультразвука  пузырьки  газа.  При
этом  нужно  различать  два  случая:  если  пузырьки
газа  имеются  в  жидкости  до  облучения  или  воз-
 Ф  и  г.  148.  Характеристики  излучения  двух  ультра¬
звуковых  кварцев.
а—при  большом  и  б—при  малом  расстоянии  между  квар¬
цами.
 никают  в  процессе  облучения  из  растворенного
в  жидкости  газа  (см.  гл.  VI,  §  7),  то  пузырьки
газа  собираются  в  узлах  давления,  т.  е.  в  пучно¬
стях  колебаний,  и  удерживаются  здесь  в  слегка
дрожащем  состоянии.  Это,  в  частности,  показали
опыты  Ангерера  [2325,  2326,  2331],  а  также  Голд¬
мана  и  Ринго  [2905].  Сила,  перемещающая  пу¬
зырьки  в  пучности  колебаний,  обусловлена  в  пер¬
вую  очередь  давлением  излучения.  Бойль  и  др.
провели  при  помощи  газовых  пузырьков  весьма
точные  измерения  длин  волн  в  жидкостях  на
частотах  до  500  кгц.  Скопление  пузырьков  газа
в  пучностях  стоячей  волны  в  метаноле  на  частоте
22  кгц  отчетливо  видно  на  фиг.  148а.  Стоячая
волна  образуется  в  вертикально  расположенном
сосуде  за  счет  отражения  от  поверхности  жид¬
кости.  На  поверхности  имеется  пучность  коле¬
баний;  пузырьки  газа  собираются  в  плоскостях,
удаленных  от  поверхности  соответственно  на
Х/2,  2Х/2,  ЗХ/2  и  т.  д.
 Если,  однако,  в  отличие  от  предыдущего  слу¬
чая  жидкость  достаточно  хорошо  обезгажена,
то  при  достаточно  большой  интенсивности  звука
в  пучностях  давления  могут  возникнуть  полые
пузырьки,  обусловленные  кавитацией  (см.  гл.  VI,
§  7).  Такие  полости,  возникающие  и  исчезающие
в  течение  периода  колебаний,  проявляются  в
стоячей  волне  в  виде  блестящих  непрозрачных
 зон.  На  это  указывает,
 [1962].  На  фиг.  148а  эти
видеть  посередине  между
пузырьков  газа.  По¬
скольку  кавитация  ока¬
зывает  и  химические  дей¬
ствия,  в  стоячих  звуко¬
вых  волнах  большой  ин¬
тенсивности  пучности
давления  можно  распоз¬
навать  по  изменению
окраски  (обесцвечивание
раствора  перманганата
калия)  (Бойте  [249]).
 Для  визуального  на¬
блюдения  сильных  стоя¬
чих  волн  в  воздухе,
образующихся  в  трубах,
можно  использовать  спо¬
соб,  предложенный  Дво¬
раком  [537]  и  заключаю¬
щийся  в  том,  что  в  трубу
наливается  немного  жид¬
кости.  Поскольку  дав¬
ление  в  узлах  колебаний
повышается,  жидкость
 выжимается  из  узлов  и  периодически  поднимает¬
ся  в  пучностях  колебаний;  это  явление  можно
 Фиг.  148а.  Визуаль¬
ное  наблюдение  стоячей
ультразвуковой  волны
в  метаноле  по  скопле¬
ниям  пузырьков  газа  в
пучностях  колебаний.
 Фиг.  149.  Визуальное  наблюдение  стоячих  волн
в  трубах  при  помощи  жидкостей.
а—при  малой  силе  звука,  б—при  средней  силе  звука,
в—при  большой  силе  звука.
 наблюдать  при  помощи  своеобразной  теневой
проекции.  На  фиг.  149  показаны  такие  фото¬
графии,  полученные  Брандтом  и  Фройндом  1352]
 например,  Золльнер
зоны  кавитации  можно
областями  скопления

134
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 и  соответствующие  волнам  различной  интенсив¬
ности.  В  качестве  жидкости  Брандт  и  Фройнд
использовали  суспензию  экстракта  рыбьей  че¬
шуи  в  ацетоне  и  освещали  ее  сверху.  Когда  сила
звука  в  трубе  достигает  определенного  предела,
 Фиг.  150.  Картина  стоячей
звуковой  волны  в  воздухе.
 жидкость  разрывается  на  отдельные  части
(фиг.  149,6)  и  при  дальнейшем  увеличении  сил
 Фиг.  151.  Визуальное  наблюдение
стоячих  волн  в  воздухе  при  помощи
капелек  жидкости.
 а—отчетливо  р.идны  полоски  тумана,  спирта
в  пучностях  скорости  стоячей  волны,  б—по¬
лоски  тумана  конденсировались  в  отдель¬
ные  капли.
 звука  разбрызгивается  тонким  слоем  поперек  тру¬
бы  в  пучностях  колебаний  (фиг.  149,в).  Впослед¬
ствии  Брандт  и  Фройнд  [356]  следующим  обра¬
зом  усовершенствовали  этот  метод  для  измери¬
тельных  целей.  Они  используют  расположенные
в  пучностях  колебаний  и  искривленные  наподо¬
 бие  цилиндрических  линз  слои  жидкости  в  ка¬
честве  оптических  систем;  над  трубой,  на  рас¬
стоянии  1—2  м  от  нее,  помещается  лампа  нака¬
ливания,  прямая  нить  которой  перпендикулярна
к  трубе;  свет  от  этой  лампы  проходит  через  слои
жидкости,  служащие  оптическими  системами,
и  отбрасывается  на  экран,  расположенный  под
трубой.  При  этом  на  экране  получается  система
ярких  полос  (фиг.  150),  позволяющая  произво¬
дить  весьма  точное  измерение  длины  ульт¬
развуковых  волн  в  газах.  Для  устранения
мешающих  влияний  следует  выбирать  жидкость
с  малым  давлением  насыщенных  паров.
 Очень  интересный  способ  визуального  наблю¬
дения  стоячих  ультразвуковых  волн  большой
интенсивности,  основанный  на  конденсации  па¬
ров  спирта,  предложили  Бюкс  и  Мюллер  [383].
Если  на  торцевую  поверхность  колеблющегося
кварцевого  стержня,  на  расстоянии  нескольких
 Фиг.  152.  Стоячая  звуковая  вол¬
на  перед  магнитострикционньш  из¬
лучателем,  видимая  благодаря  кап¬
лям  жидкости.
 полуволн  от  которого  расположен  отражатель,
нанести  каплю  спирта,  то  спирт  испарится  и  пары
его  сгустятся  в  пучностях  скорости  стоячей
звуковой  волны,  образовав  полоски  тумана,
из  которых  в  дальнейшем  выпадут  капельки
спирта.  В  конце  концов  в  каждой  пучности  обра¬
зуется  по  одной  капле  диаметром  приблизи¬
тельно  1  мм\  эти  капли  удерживаются  здесь
в  течение  длительного  времени,  вплоть  до  пол¬
ного  испарения.  Это  явление  показано  на  фиг.  151.
Расположенный  слева  кварцевый  стержень  излу¬
чает  колебания  с  частотой  91  кгц,  что  соот¬

§  1.  Механические  методы  приема  и  измерения  ультразвука
 135
 ветствует  длине  волны  в  воздухе  3,63  мм.  На
фиг.  152  показан  аналогичный  опыт,  проведен¬
ный  Тиде  [2056J  при  помощи  описанного  в  гл.  II,
§  4,  п.  3  магнитострикционного  вибратора
на  частоте  20  кгц.  В  вибраторе  вдоль  его  оси
сделано  отверстие,  выходящее  на  торцевую
излучающую  поверхность;  через  это  отверстие
в  поле  впрыскивается  тонкая  струя  воды,  ко¬
торая  благодаря  колебаниям  распыляется.  Да¬
лее  в  узлах  давления  собираются  неподвижные
водяные  капли  диаметром  до  1  см;  они  окружены
облачками  тумана.
 Согласно  данным  Брандта  и  Фройнда  [3521
и  Пирсона  [1547],  визуальное  наблюдение
ультразвуковых  волн  в  трубке  Кундта  возможно
также  при  помощи  табачного  дыма,  тумана  из
нашатыря,  соляной  кислоты  и  других  веществ.
Под  действием  ультразвука  происходит  коагу¬
ляция  частиц  дыма  или  тумана,  которые  затем
быстро  сбиваются  в  пучности  колебаний.  Для
звуковых  волн  слышимого  диапазона  этот  метод
был  предложен  Штроманом  12015].  Паркер
[1506]  измерял  длину  волны  ультразвуковых
колебаний  с  частотой  92—800  кгц  в  воздухе,
кислороде  и  азоте  при  помощи  дыма  окиси
магния.  Применяя  туман  соляной  кислоты  мож¬
но  на  полированной  цинковой  пластинке  полу¬
чить  фигуры  травления,  аналогичные  пылевым
фигурам  Кундта.
 Описанные  выше  механические  методы  слу¬
жат  лишь  для  индикации  ультразвука  и  грубого
измерения  длины  волны.  Обратимся  теперь  к  ме¬
ханическим  методам,  позволяющим  измерять
силу  звука  и  плотность  звуковой  энергии.  Как
следует  из  выражений  (8),  (10)  и  (21  в),  эти  ве¬
личины  можно  получить  путем  измерения  коле¬
бательной  скорости  частиц  среды,  перемен¬
ного  звукового  давления  или  давления  излу¬
чения.
 Для  измерения  колебательной  скорости  U
в  слышимом  диапазоне  служит,  как  известно,
звукометрический  диск  (диск  Релея).  Его  с  ус¬
пехом  можно  использовать  и  в  низкочастотной
части  ультразвукового  диапазона,  особенно  при
измерениях  в  воздухе;  об  этом  свидетельствуют,
например,  работы  Гартмана  и  др.  [790].  Звуко¬
метрический  диск  обычной  конструкции  пред¬
ставляет  собой  круглый  диск,  подвешенный  на
тонкой  закручивающейся  нити  и  ориентирован¬
ный  под  некоторым  углом  к  направлению  рас¬
пространения  звука.
 Пусть  D—вращающий  момент,  действую¬
щий  на  диск  --в  звуковом  поле,  г—радиус  диска,
р—плотность  окружающей  среды,  а—угол  меж¬
ду  нормалью  к  поверхности  диска  и  направле¬
 нием  распространения  звука;  тогда  колебатель¬
ная  скорость  частиц  среды  U,  согласно  теории,
разработанной  Кёнигом  11097],  определяется  вы¬
ражением
 Вращающий  момент,  измеряемый  в  дин»см,  за¬
висит  от  упругих  свойств  нити  подвеса  и  должен
быть  найден  экспериментально  например,  при
помощи  крутильных  колеба¬
ний.  Для  прямоугольного  зву¬
кометрического  крылышка  вы¬
соты  h  и  ширины  Ь  выражение
(132)  принимает  вид
 Основным  преимуществом  та¬
кого  индикатора  колебатель¬
ной  скорости  является  незави¬
симость  его  показаний  от  час¬
тоты,  сохраняющаяся  до  тех
пор,  пока  размеры  диска  малы
по  сравнению  с  длиной  звуко¬
вой  волны.  Максимальный  до¬
пустимый  при  заданной  длине
волны  размер  диска  определяет¬
ся  соотношением  D  /X  0,13.  По
этим  соображениям  диск  Релея
до  сих  пор  применялся  только
в  низкочастотной  части  ультра¬
звукового  диапазона.  Кейдель
[3239]  заменил  недавно  обыч¬
ный  диск  Релея  множеством
маленьких  дисков,  укреплен¬
ных  на  сетке  из  стеклянной
проволоки.  Чтобы  на  поведе¬
нии  каждого  из  маленьких  дисков  не  сказыва¬
лось  влияние  соседних  дисков,  расстояние  А
между  их  центрами  должно  удовлетворять  усло¬
вию  А>ЪО.
 На  фиг.  153  показан  продольный  разрез
индикатора  с  звукометрическим  крылышком,
описанного  Гартманом  [790].  Размеры  собст¬
венно  крылышка  S  равны  2x40x0,02  мм.  Оно
подвешено  на  кварцевой  нити  Q  толщиной  при¬
близительно  5  р-,  укрепленной  своим  верхним
концом  в  металлическом  штифте  Л.  К  нижней
части  крылышка  S  крепится  несколько  более
толстая  кварцевая  нить,  несущая  в  середине
листик  слюды  С,  а  на  нижнем  конце—отсчет-
ное  зеркальце  М.  Зеркальце  М  и  слюдяной
листик  С  помещены  в  закрытую  снизу  латунную
трубку  R,  заполненную  демпфирующей  жид¬
 Ф  и  г.  153.  Про¬
дольный  разрез
индикатора  с  зву¬
кометрическим
крылышком.

136
 Г  лава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 костью.  Верхняя  часть  прибора  заключена  в  ме¬
таллическую  сетку  G,  защищающую  прибор  от
случайных  воздушных  потоков.  При  расстоя¬
нии  до  экрана  2  м  пределом  чувствительности
 Фиг.  154.  Масляный  фонтан,  образованный  звуко¬
выми  волнами.
а—от  плоской  кварцевой  пластинки,  б—  от  вогнутого  кварца.
 прибора  является  U  =0,01  см/сек;  отклонение
зайчика  составляет  при  этом  1  мм.  Согласно
выражениям  (16а)  и  (10),  такой  колебательной
скорости  соответствует  в  воздухе  звуковое  дав¬
ление  Р=  0,4  бар  и  сила  звука  J=0,0022
эрг!см2-сек.  Звукометрический  диск  обладает  еще
одним  важным  преимуществом:  его  легко  кали¬
бровать  при  помощи  постоянного  потока.  Вопрос
 о 	сравнительной  точности  измерений  при  помо¬
щи  звукометрического  диска  и  другими  метода¬
ми  рассмотрен  в  работе  Веста  [4398]  (см.  также
Костерс  [4806]).
 Вторая  величина—переменное  звуковое  дав¬
ление  Р—в  ультразвуковом  диапазоне  не  может
быть  измерена  механическим  способом.  При¬
меняемые  в  слышимом  диапазоне  мембраны  в  уль¬
тразвуковом  диапазоне  непригодны,  так  как
размеры  их  оказываются  велики  по  сравнению
с  длиной  волны.
 Зато  в  ультразвуковом  диапазоне  для  опре¬
деления  силы  звука  можно  использовать  тре¬
тью  величину—давление  излучения  S.  Его
можно  наблюдать  как  на  внесенных  в  звуко¬
вое  поле  препятствиях,  так  и  на  поверхности
жидкости  в  месте  падения  на  нее  звуковой  волны.
 В  последнем  случае,  как  известно,  образует¬
ся  ультразвуковой  фонтан;  два  типичных  при¬
мера  таких  фонтанов  изображены  на  фиг.  154.
Прекрасные  моментальные  фотографии  масля¬
ных  фонтанов  приводит  Зейдль  [4053].  Перво¬
причиной  фонтана  является  давление  излучения;
поэтому  высота  масляного  фонтана  должна  быть
однозначно  связана  с  плотностью  энергии  Е
йли  силой  звука  J.  Эта  зависимость,  полученная
на  основании  измерений  Оямы  [1483,  1484],
изображена  на  фиг.  1551).
 Кансе  [407,  2604]  указывает,  что  если  две
плоские  звуковые  волны  одинаковой  частоты
падают  снизу  наклонно  на  поверхность  жидко¬
сти,  то  в  той  области,  где  эти  волны  интер¬
ферируют  друг  с  другом,  образуется  комбинаци¬
онная  стоячая  волна,  под  действием  которой
благодаря  наличию  давления  излучения  по¬
верхность  жидкости  принимает  неизменную  во
времени  волнообразную  форму.  Измеряя  рас¬
стояние  между  гребнями  этой  стоячей  волны,
которая  может  быть  оптически  воспроизведена
в  увеличенном  масштабе,  можно  определить
длину  волны  комбинационного  колебания  и,
зная  углы  падения  первичных  волн,—скорость
распространения  звука  в  жидкости.
 Фиг.  155.  Зависимость  высоты  масляного  фонтана
от  силы  звука.
 Прекрасные  опыты,  особенно  отчетливо  под¬
твердившие  существование  ланжевенова  давле¬
ния  излучения,  провели  ГертциМенде  [845].  Они
исследовали  действие  давления  излучения  при
прохождении  ультразвука  через  границу  между
двумя  жидкостями.  В  первом  опыте  в  стеклян-
 х)  Обработка  экспериментальных  данных  Туман-
ского  [2078]  дает  результаты,  несколько  отличаю¬
щиеся  от  изображенных  на  фиг.  155;  высота  масляного
фонтана  оказывается  пропорциональной  первой  степени
силы  звука  [3883].—Прим.  ред.

§  1.  Механические  методы  приема  и  измерения  ультразвука
 137
 ный  цилиндр  наливается  четыреххлористый  угле¬
род,  поверх  которого  наливается  слой  воды;
снизу  на  границу  раздела  обеих  жидкостей  на¬
правляется  ультразвуковой  луч.  Акустические
сопротивления  рс  обеих  жидкостей  различаются
между  собой  менее  чем  на  1  %,  поэтому  возникаю¬
щее  на  границе  между  жидкостями  отражение
пренебрежимо  мало  (см.  гл.  1,  §  2).  Тем  не  менее
 Фиг.  156.  Фонтан  жидкости,  обусловленный  давле¬
нием  излучения.
а—вода  налита  поверх  четыреххлористого  углерода,  б—вода
налита  поверх  анилина.
 в  воде  образуется  мощный  фонтан  четыреххло¬
ристого  углерода  (фиг.  156,  а).  Следовательно
появление  давления  излучения  связано  отнюдь
не  с  отражением  на  границе  раздела.  Явление
это  объясняется  следующим  образом.
 Ультразвуковая  волна  проходит  через  гра¬
ницу  раздела  практически  без  отражения.  Та¬
ким  образом,  находящийся  на  границе  слой
жидкости  ведет  себя,  если  смотреть  снизу,  как
полностью  поглощающий  поршень;  звуковое
поле  перед  таким  поршнем  имеет  характер  бегу¬
щей  волны.  Согласно  Ланжевену,  со  стороны
четыреххлористого  углерода  при  этом  дей¬
ствует  давление  р0-\-Е19  где  Ех—плотность  энер¬
гии  в  четыреххлористом  углероде.  Со  стороны
воды  слой  жидкости  на  границе  раздела  ведет
себя  как  плоская  излучающая  мембрана  и  на
него,  согласно  Ланжевену,  действует  давление
Р0  ~\~Е2,  где  Ео—плотность  энергии  в  воде.  Та¬
ким  образом,  результирующее  давление  в  на¬
правлении  распространения  ультразвука  со¬
ставляет  Ег—Е2.  Сила  звука  бегущей  волны
J  в  обеих  жидкостях  должна  быть  одинакова;
с  другой  стороны,  в  бегущей  волне  J  =Ес\
следовательно,  Ехсх=Е2с2.  Таким  образом,  в  сре¬
 де  с  большей  скоростью  звука  (в  воде)  плот¬
ность  энергии  меньше.  Поскольку  речь  идет  о
разности  Ег—Е2  в  случае  равных  акустических
сопротивлений  обеих  жидкостей,  на  границе
их  раздела  образуется  фонтан,  направленный
независимо  от  направления  распространения
звука  в  сторону  жидкости  с  большей  скоростью
звука.  Скорость  звука  в  воде  больше,  чем  в  четы¬
реххлористом  углероде,  и  поэтому  в  воде  появ¬
ляется  фонтан  четыреххлористого  углерода,  как
это  показано  на  фиг.  156,  а.  Если  направить
звуковой  луч  из  воды  в  четыреххл.ористый  угле¬
род,  то  фонтан  все  равно  будет  направлен  в  сто¬
рону  воды,  хотя  направление  распространения
звука  изменится  на  обратное.
 Во  втором  опыте  Гертц  и  Менде  расположили
слой  воды  над  анилином.  Акустические  сопро¬
тивления  воды  и  анилина  различны.  Однако,,
поскольку  скорость  звука  в  анилине  больше,
чем  в  воде,  плотность  энергии  в  нем  меньше,
чем  в  расположенной  над  ним  воде.  Поэтому
и  фонтан  направлен  теперь,  как  это  показано
на  фиг.  156,  б,  в  сторону  анилина,  т.  е.  в  сто¬
рону,  противоположную  направлению  распро¬
странения  звуковой  волны.  Сведения  о  других
опытах  Гертца  и  Менде  читатель  найдет  в  их
оригинальной  работе  [845].
 Если  переход  звуковой  волны  из  одной  среды
в  другую  сопровождается  отражением  на  грани¬
це  обеих  сред,  то
 где  у—оцениваемый  по  амплитудам  коэффициент
отражения  на  границе  [коэффициент  у  эквива¬
лентен  определяемой  выражением  (25а)  величине
R'  =(т—1)/(т+1)].  Таким  образом,  согласно
выражению  (21  г),  давление  излучения  на  гра¬
нице  двух  сред
 следовательно,  при  достаточно  большом  cjc2,
когда  плотность  энергии  позади  границы  раз¬
дела  больше,  чем  Ег  (1+у2)  перед  границей,  Sl
отрицательно,  т.  е.  направлено  в  сторону,  про¬
тивоположную  направлению  распространения
звуковой  волны.
 Если  перед  полностью  отражающим  рефлек¬
тором  образуется  стоячая  звуковая  волна,  то
давление  излучения  у  поверхности  рефлектора
также  будет  равно  плотности  энергии  Е  вблизи
рефлектора.  Обозначим,  как  и  прежде,  силу
звука  в  бегущей  волне  через  J\  тогда  E=2J/c
и  для  давления  излучения  у  рефлектора  можем

138 	Глава 	III.  Прием
 написать  выражение
 Согласно  выражению  (16в),  J  пропорцио¬
нально  Р2  и  А2;  следовательно,  Sl  пропорцио¬
нально  квадрату  звукового  давления  и  квадра¬
ту  амплитуды  колебаний  частиц  среды.
 Применительно  к  пьезоэлектрическому  из¬
лучателю  можно,  согласно  выражениям  (118)  и
(122),  написать
 Заменяя  в  случае  одностороннего  излучения
 Rs  и  R's  их  выражениями  по  формулам  (120а)
и  (121  г),  получим
 (134)
 где  ki9  ft2—константы.
 При  постоянном  давлении  излучения,  т.  е.
при  постоянной  плотности  энергии  в  среде  как
ток,  протекающий  через  пьезоэлектрический
излучатель,  так  и  приложенное  к  нему  напря¬
жение  оказываются  пропорциональными  с0]/р0.
Номото,  Окуй  и  Икеда  [3663]  проверили  эту
зависимость  на  большом  числе  жидкостей  и  убе¬
дились,  что  она  всегда  удовлетворяется
 и  измерение  ультразвука
 Точное  измерение  давления  излучения  может
быть  произведено  при  помощи  радиометра.  Этот
прибор,  впервые  использованный  для  акусти¬
ческих  измерений  Альтбергом  1102],  в  основе
своей  представляет  собой  своего  рода  крутиль¬
ные  весы;  на  одном  их  конце  имеется  слюдяной
листик,  на  который  воздействует  звуковое  поле,
а  на  другом—небольшой  противовес.  Такое
устройство  показано  на  фиг.  157,  а.
 При  измерении  давления  излучения  отсчи¬
тывают  угол,  на  который  нужно  повернуть  нить
подвеса,  чтобы  диск  радиометра  принял  перво¬
начальное  направление,  перпендикулярное  по
отношению  к  направлению  распространения  зву¬
ка.  Для  правильных  измерений  необходимо,
 чтобы  звук  не  воздействовал  на  обратную  сто¬
рону  диска.  Это  условие  обычно  выполняется
благодаря  малости  длины  ультразвуковых  волн.
Давление  излучения,  развиваемое  на  передней
стороне  диска  радиометра,  тем  больше,  чем
лучше  отражение  звука,  т.  е.  чем  меньшее
количество  звуковой  энергии  проходит  сквозь
диск.
 Бойль  и  др.  [338]  при  акустических  измере¬
ниях  в  жидкостях  использовали  в  качестве  кры¬
лышек  радиометра  две  параллельные  слюдяные
пластинки,  между  которыми  имелся  воздуш¬
ный  зазор  или  помещалась  металлическая  плас¬
тинка  соответственно  подобранной  толщины.
На  фиг.  157,  б,  в  иг  показаны  радиометры  еще
 Фиг.  157.  Крутильные  весы  (радиометры)  различных  типов.

1.  Механические  методы  приема  и  измерения  ультразвука
 139
 нескольких  типов,  также  использованные  и  опи¬
санные  Бойлем  [336].  В  системе,  показанной
на  фиг.  157,  б,  круглый  отражающий  диск  укре¬
плен  своим  краем  на  нити  подвеса,  которая  на¬
тягивается  подвешенным  к  ней  внизу  грузом.
Конструкция,  изображенная  на  фиг.  157,  в,
•отличается  от  предыдущей  тем,  что  нить  подвеса
здесь  туго  натянута  в  рамке.  Противовес  отра¬
жающему  диску  в  обоих  этих  случаях  не  тре¬
буется,  если  диск  выполнен  в  виде  воздушной
камеры,  соотношение  веса  и  объема  которой
подобрано  в  соответствии  с  удельным  весом  жид¬
кости,  и  собственный  вес  диска  компенсируется
весом  вытесняемой  им  жидкости.  Наконец,
система,  показанная  на  фиг.  157,  г,  состоит  из
двух  одинаковых  круглых  дисков,  укрепленных
на  нижнем  конце  нити  подвеса  перпендикулярно
друг  к  другу.  При  этом  горизонтально  располо¬
женный  диск  служит  противовесом  и  демпфером.
В  радиометрах  трех  последних  типов  за  счет  дав¬
ления  излучения  S  на  диск  действует  сила
wr2S,  где  г—радиус  диска.  Развиваемый  при
этом  вращающий  момент  равен  Kr3S.  Примени¬
тельно  к  конструкции,  показанной  на  фиг.  157,  г,
из  этой  величины  нужно  вычесть  вращающий  мо¬
мент,  обусловленный  воздействием  давления  из¬
лучения  на  торцевую  поверхность  горизонтально
ориентированного  диска.  Поскольку  у  искрив¬
ленной  торцевой  поверхности  этого  диска  стоя¬
чих  волн  не  возникает,  давление  излучения  со¬
ставляет  здесь  S/2.  Вращающий  момент,  прило¬
женный  к  торцевой  поверхности,  равен,  следо¬
вательно,
 где  d—толщина  диска,  a  k—коэффициент,  учи¬
тывающий  диффракцию  и  рассеяние  звука  у
узкой  торцевой  поверхности;  значение  коэф¬
фициента  k  лежит  между  0,8  и  0,9.  Результи¬
рующий  вращающий  момент  составляет,  таким
образом,  (тиг3—kr2d)S.
 Применительно  к  жестким  и  очень  тонким
дискам  радиометра  Кинг  [1044]  вывел  точные
формулы  для  давления  излучения,  учитываю¬
щие  влияние  диффракции  и  инерции.  Кинг
11043]  вычислил  также  давление  излучения
на  поверхности  твердого  шара  в  среде  без  тре¬
ния1).  Клейн  [1051,  1053]  сконструировал  сфе¬
рические  крутильные  весы  для  абсолютных  из¬
мерений  в  ультразвуковом  диапазоне.  Фокс
и  Рок  [630]  измеряли  давление  излучения  по
 отклонению  весьма  малого  шара,  подвешенного
на  кварцевой  нити.  Клайз,  Эррера  и  Сак  1440]
также  используют  в  качестве  радиометра  при
измерениях  поглощения  звука  полый  шар,  укре¬
пленный  на  рычаге  крутильных  весов  и  облучае¬
мый  звуковой  энергией  снизу  в  вертикальном
направлении1)  (см.  также  Вада  [4352]).
 Прецизионный  акустический  радиометр  для
измерений  в  ультразвуковом  диапазоне  в  воздухе
описан  Гартманом  [790],  который,  кроме  того,
провел  сравнительные  абсолютные  измерения
плотности  звука  при  помощи  звукометрического
диска  и  радиометра  12967].
 Весьма  чувствительный  акустический  радио¬
метр  описан  Буссом  [394].  Этот  прибор  состоит
из  небольшой  алюминиевой  пластинки,  покры¬
той  с  передней  стороны  пробкой  и  подвешенной
на  бифилярной  нити  на  малом  расстоянии  от
неподвижной  металлической  пластинки.  Обе
пластинки  образуют  небольшой  конденсатор.
Благодаря  давлению  излучения  расстояние  меж¬
ду  пластинками  уменьшается;  обусловленное
этим  изменение  емкости  можно  весьма  точно  изме¬
рить  по  изменению  анодного  тока  в  усилитель¬
ной  схеме  с  высокочастотным  колебательным  кон¬
туром.  При  длине  маятника  22  см  и  весе  7,5  г
такой  прибор  позволяет  измерить  давление  излу¬
чения,  равное  0,8  дин/см2.
 Микрорадиометр  с  электромагнитным  воз¬
вращающим  моментом,  работающий  в  диапазо¬
не  10_3—103  дин!см2,  описан  Мотулевич,  Фабе-
линским  и  Штейнгаузом  [3595].
 Сёренсен  [1965]  описывает  весы  для  измере¬
ния  давления  излучения  весьма  мощной  звуко¬
вой  волны,  распространяющейся  в  масле  в  вер¬
тикальном  направлении.  Преимущество  этих
весов  состоит  в  том,  что  давление  излучения
уравновешивается  передвигающимся  грузом  и
отсчитывается  непосредственно  в  г!см2.  Кроме
того,  отражающая  пластинка,  оставаясь  не¬
подвижной  в  процессе  измерений,  не  изменяет
своего  положения  в  звуковом  поле;  таким  обра¬
зом,  ход  звукового  луча  не  нарушается—падая
нормально  на  пластинку,  он  лишь  отражается
от  нее  и  частично  поглощается  ею.  Недавно
Клейн  [1052]  построил  простые,  но  весьма  чув¬
ствительные  весы  для  измерения  давлений;  они
состоят  из  круглого  металлического  диска;  под¬
вешенного  горизонтально  на  спиральной  пру¬
жине,  укрепленной  своей  средней  частью.  При
падении  звуковых  волн  снизу  на  диск  последний
благодаря  давлению  излучения  слегка  припод-
 *)  Результаты  расчетов  Кинга  были  эксперимен¬
тально  проверены  Соколовым  [5216].  —  Прим.  ред.
 х)  Радиометр  с  шариком  описан  Соколовым
[5215].—Прим.  ред.

140
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 нимается,  пружина  разгружается  и  диск  пово¬
рачивается;  другими  словами,  смещение  пластин¬
ки  по  вертикали  преобразуется  здесь  в  легко
отсчитываемую  деформацию  вращения.  Несмотря
на  грубую  конструкцию,  при  соответствую¬
щем  выборе  размеров  пружи¬
ны  удается  получить  хо¬
рошую  чувствительность.
Чтобы  обеспечить  полное
отсутствие  звукового  поля
за  диском,  он  помещается
в  отверстие  в  неподвижной
пластинке.  Весы  для  изме¬
рения  давления  излучения
звуковой  волны,  распрост¬
раняющейся  в  жидкости
в  горизонтальном  направ¬
лении,  описывает  Ояма
[1483].  Простой  измеритель
давления  излучения,  при¬
годный  лишь  для  относи¬
тельных  измерений,  описан  Маловым  и  Ржевки-
ным  [1283].  Их  прибор  состоит  из  тонкого  алю¬
миниевого  рычага,  вращающегося  вокруг  гори¬
зонтальной  оси  и  несущего  на  нижнем  конце  ма¬
ленький  диск,  на  который  воздействует  звуковая
волна.  Отклонение  рычага,  вводимого  сверху
в  исследуемое  звуковое  поле,  может  быть  отсчи¬
тано  по  шкале1)  (см.  также  новую  работу  Фло-
риссона  [2805]).
 Фиг.  158.  Изме¬
ритель  давления  из¬
лучения.
 Фиг.  159.  Разрез  измерителя  давления  из¬
лучения,  показанного  на  фиг.  158.
 На  фиг.  158  изображен  измеритель  давления
излучения,  выпускаемый  фирмой  «Сименс-Рай-
нигер  Верке»  (Эрланген)  (см.  также  Фидлер
[2790]).  Принцип  действия  -этого  прибора  ясен
из  разреза,  представленного  на  фиг.  159.  В  за¬
полненном  водой  сосуде  на  конце  рычага  весов
 х)  Радиометр  с  крылышком,  предназначенный  для
работы  в  жидкостях  с  большой  вязкостью,  описан
Михайловым  и  Гуревичем  [3563].—Прим.  ред.
 помещается  отражающий  диск  W,  поверхность
которого  для  устранения  направленного  отраже¬
ния  и  образования  стоячих  волн  выполнена  в  ви¬
де  множества  маленьких  конусов.  Перемещение-
рычага  весов  передается  стрелке  Z,  которая  пе¬
редвигается  относительно  шкалы,  проградуиро¬
ванной  в  ет/см2.  Источником  возвращающей  си¬
лы  служит  спиральная  пружина  S;  прибор  уста¬
навливается  на  нуль  при  помощи  корректора  N.
При  измерениях  отверстие  над  мембраной  М
заполняется  водой,  в  которую  погружается  излу¬
чатель  звука.
 Для  устранения  обратной  реакции  на  кварц
стоячих  волн,  устанавливающихся  между  диском
и  излучателем,  можно  использовать  весы,  пред¬
ложенные  Баумгардтом  1189],  в  которых  пла¬
стинка  заменена  тупоугольным  слюдяным  кону¬
сом,  заполненным  воздухом.  Звуковые  волны
падают  на  вершину  конуса  и  отражаются  в  сто¬
роны.  Если  боковые  стенки  сосуда  покрыть  зву¬
копоглощающим  материалом  (асбестом,  ватой,
стеклянным  волокном  и  т.  п.),  то  устраняется
какое  бы  то  ни  было  возникновение  стоячих  волн.
При  падении  звуковых  волн  под  углом  а  по
отношению  к  поверхности  конуса  давление  излу¬
чения,  приходящееся  на  единицу  поверхности  „
составляет
 «Физико-техническое  объединение»  в  Браун¬
швейге  выпустило  недавно  прибор  для  измере¬
ния  давления  излучения  [4904],  разработанный
на  основе  предложения  Энгберта.  В  этом  прибо¬
ре  давление  излучения  измеряется  при  помощи
поплавка,  работающего  по  принципу  ареометра..
Разрез  прибора  изображен  на  фиг.  160.  Попла¬
вок  S  со  всех  сторон  окружен  хорошо  обезгажен-
ной  водой  и  погружен  своей  нижней  цилиндри¬
ческой  частью  в  сосуд  G,  заполненный  четырех¬
хлористым  углеродом.  При  падении  на  поплавок
сверху  звуковых  волн  он  опускается  вниз;  сте¬
пень  его  погружения,  отсчитываемая  по  делени¬
ям  шкалы  Т,  является  мерой  интеграла  от  дав¬
ления  излучения  по  поверхности  поплавка.  Обра¬
щенная  к  звуковому  пучку  поверхность  поплав¬
ка  выполнена  в  виде  вогнутого  конуса  с  углом
раскрытия  130°.  Благодаря  этому  поплавок  авто¬
матически  центрируется  относительно  звукового
пучка.  Расположение  поплавка  в  сосуде  с  водой
можно  менять,  поднимая  или  опуская  приспособ¬
ление  А,  на  котором  стоит  сосуд  с  четыреххлори¬
стым  углеродом.  Над  поплавком  наклонно  рас¬
положена  пластинка  алюминиевой  фольги  F  тол¬
щиной  порядка  нескольких  микронов;  она  слу¬

§  1.  Механические  методы  приема  и  измерения  ультразвука
 141
 жит  для.  отвода  от  поплавка  потоков  жидкости.
Для  устранения  стоячих  волн  дно  прибора  выло¬
жено  толстым  (толщиной  порядка  нескольких
сантиметров)  слоем  стеклянного  волокна  или
стекловойлока.  Калибровка  устройства  осуще¬
ствляется  при  помощи  цилиндрических  алюми¬
ниевых  разновесов.  Если  вес  разновесов  в  воде
 Фиг  160.  Разрез  прибора,
предназначенного  для  измере¬
ния  акустической  мощности.
 составляет  G,  глубина  погружения  поплавка
под  действием  звука—sa9  под  действием  разно¬
весов—se  и,  наконец,  в  состоянии  покоя—sr,
то  общая  мощность  падающего  на  поплавок  зву¬
кового  пучка  определяется  по  формуле
 где  с—скорость  звука  в  воде  (с  =149  720  см/сек
при  25°  С,  температурный  коэффициент  равен
+250  см/сек-град),  D—коэффициент  пропуска¬
ния  фольги  в  процентах,  а—угол  падения  зву¬
ковых  волн  на  коническую  поверхность  поплавка
(а  =25°).  Средняя  плотность  мощности,  созда¬
ваемая  излучателем  звука,  определяется  как
частное  от  деления  развиваемой  им  общей  мощ¬
 ности  на  площадь  его  излучающей  поверхности;
для  измерения  этой  величины  перед  излучате¬
лем  можно  устанавливать  круглые  бленды  R,
имеющие  различные  отверстия  и  не  вносящие
обратной  реакции.  В  качестве  материала  для  та¬
ких  бленд  хорошо  зарекомендовала  себя  древеси¬
на  болотной  ольхи;  будучи  покрыта  водонепро¬
ницаемым  и  прочным  по  отношению  к  ультразву¬
ку  лаком,  она  ведет  себя  как  воздушная  подушка.
 В  заключение  следует  остановиться  на  про¬
стом  способе  демонстрации  и  измерения  давле¬
ния  излучения  в  жидкостях,  описанном  Гётцом
[2899].  Пусть  звуковой  пучок  пронизывает  жид¬
кость  в  горизонтальном  направлении;  если  ма¬
ленький  воздушный  пузырек,  всплывая,  пере¬
секает  этот  пучок,  то  под  действием  давления
излучения  траектория  пузырька  оказывается
наклоненной  к  горизонтали  под  углом  а.  Ско¬
рость  всплытия  пузырька  в  отсутствие  звука  va
легко  измерить,  например,  при  помощи  секундо¬
мера;  если  вязкость  жидкости  равна  т),  разность
плотностей  жидкости  и  воздуха—Др,  то,  как
показывает  простой  расчет,
 где  g—ускорение  силы  тяжести.
 Легко  понять,  что  при  одностороннем  излу¬
чении  давление  излучения  оказывает  обратную
реакцию  на  излучатель.  До  сих  пор  это  обстоя¬
тельство  для  измерения  давления  излучения
не  использовалось.  Однако  фирма  «Атлас-Верке»
(Бремен)  построила  прибор,  в  котором  четыре
магнитострикционных  излучателя  образуют  сво¬
его  рода  пропеллер  (фиг.  161);  при  излучении  зву¬
ковых  волн  в  жидкости  пропеллер  приходит
во  вращение,  благодаря  чему  одновременно  про¬
изводится  перемешивание  жидкости.
 При  измерениях  с  крутильными  весами  меша¬
ющее  действие  оказывает  создаваемый  источни¬
ком  звука  постоянный  поток—так  называемый
«звуковой  ветер»1),  наблюдаемый  у  излучателей,
работающих  на  высокой  частоте  как  в  воздухе,
так  и  в  воде  1883,  1336,  1337,  2106].  Эти  потоки
воздуха  (те  же  соображения  справедливы  и  при
работе  в  жидкостях)  обусловлены,  по-видимому,
различными  причинами.  Как  показал  в  обстоя¬
тельной  теоретической  работе  Эккарт2)  [2724],
звуковой  ветер  является  гидродинамическим
 *)  Автор  называет  звуковой  ветер  «кварцевым  вет¬
ром»,  однако  этот  эффект  отнюдь  не  является  принадлеж¬
ностью  только  кварцевых  излучателей.—Прим.  ред.
 2)  Раньше,  чем  Эккартом,  звуковой  ветер  изучался
Русаковым  [5208].—Прим.  ред.

142
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 эффектом  второго  порядка,  связанным  с  вяз¬
костью  среды,  в  которой  распространяется  звук.
Фокс  и  Герцфельд  [2812]  объясняют  появление
постоянных  потоков  тем,  что  вследствие  погло¬
щения  движение  упругих  волн  передается  погло¬
щающей  среде.  К  этому  гидродинамическому
эффекту,  по  всей  вероятности,  добавляется  также
своего  рода  насосное  действие  поверхности  коле¬
блющегося  кристалла:  при  движении  вперед
поверхность  излучателя  отталкивает  воздух,  а
при  движении  назад  не  полностью  увлекает  его
за  собой;  благодаря  этому  в  образующуюся  перед
излучателем  область  разрежения  с  боков  прите¬
кают  новые  частицы  воздуха,  которые  вовлека¬
ются  в  колебания  при  следующем  движении  по¬
верхности  излучателя  вперед.  Таким  образом,
 Фиг.  161.  Пропеллер,  состав¬
ленный  из  магнитострикцион¬
ных  вибраторов.
 процессы  сжатия  и  разрежения  перед  колеблю¬
щейся  на  высокой  частоте  поверхностью  оказы¬
ваются  неодинаковыми  [383,  1336,  2106,  2107].
 Постоянные  потоки  служат  удобным  средст¬
вом  обнаружения  колебаний  излучателя  и  излуче¬
ния  звука  в  воздухе  и  газах.  Для  этого  перед
излучателем  помещают  небольшое  ветряное  ко¬
лесико  или  светящееся  пламя;  можно  также  на¬
сыпать  на  поверхность  излучателя  ликоподий,
который  будет  сдут  при  колебаниях  [2106].
В  жидкостях  такие  направленные  от  излуча¬
теля  потоки  можно  наблюдать  по  движению
взвешенных  в  жидкости  небольших  частиц  (на¬
пример,  порошка  алюминия);  очень  наглядная
картина  таких  потоков  приведена,  например,
в  работе  Либермана  13430].
 Чтобы  избавиться  от  мешающих  потоков,
можно  либо  работать  на  достаточно  большом
расстоянии  от  источника  звука,  где  интенсив¬
 ность  этих  потоков  пренебрежимо  мала,  либо
изолировать  источник  звука  от  сосуда,  в  котором
производятся  измерения;  Рикман  [1733],  на¬
пример,  помещает  крутильные  весы  во  вспомо¬
гательном  сосуде,  отделенном  от  пространства*
занятого  звуковым  полем  (см.  гл.  IV,  §  1,  п.  7)  *).
При  этом  нужно  должным  образом  подобрать
толщину  разделяющей  стенки,  чтобы  через  нее
проходила  возможно  большая  часть  звуковой
энергии.  По  соображениям,  приведенным  в  гл.  I*
§  2,  это  имеет  место  при  d=rik2l2.
 Другой  путь  устранения  мешающих  потоков-
предлагает  Бикар  [282];  он  измеряет  давление
излучения  радиометром  баллистическим  мето¬
дом,  а  излучатель  включает  лишь  на  короткие
промежутки  времени  (порядка  г/5  сек.).  Образо¬
вание  постоянных  потоков  занимает  некоторое
время;  поэтому  при  таком  методе  измерения
давления  излучения  их  можно  не  принимать
во  внимание  2).
 Боргнис  [4605]  недавно  показал,  что  сумма
сил,  развиваемых  плоской  звуковой  волной
у  поглощающего  отражателя  в  форме  давления
излучения  и  в  форме  звукового  ветра,  не  зависит
ни  от  вязкости  среды,  ни  от  расстояния  от  излу¬
чателя  до  отражателя.  Этот  вывод  справедлив
в  предположении,  что  поперечное  сечение  зву¬
кового  пучка  мало  по  сравнению  с  поперечным
сечением  пронизываемой  им  жидкости,  а  расстоя¬
ние  между  излучателем  и  отражателем  лежит
в  пределах,  при  которых  потоки  жидкости  не  но¬
сят  турбулентного  характера.  Давление  излу¬
чения,  равное  на  поверхности  излучателя  J!с,
с  удалением  от  него  падает  по  экспоненциально¬
му  закону,  а  сила,  развиваемая  звуковым  вет¬
ром,  будучи  у  излучателя  равна  нулю,  возра¬
стает  также  по  экспоненциальному  закону.
Таким  образом,  измеряя  силу,  развиваемую  зву¬
ковым  пучком  на  не  слишком  удаленном  от  из¬
лучателя  поглощающем  препятствии,  и  деля
эту  величину  на  площадь  излучателя,  мы  мо¬
жем,  не  зная  поглощающих  свойств  среды,  опре¬
делить  давление  излучения  у  поверхности  из¬
лучателя  Лсу  а  значит,  и  развиваемую  излуча¬
телем  силу  звука  У.
 Наконец,  нужно  упомянуть  еще  один  очень
простой  способ  относительного  измерения  силы
ультразвука.  Ричардс  [1709—1711]  применяет
 *)  Это  средство  не  всегда  помогает,  так  как  зву¬
ковой  ветер  может  возникнуть  и  после  перегородки.—
Прим.  ред.
 2)  Дальнейшее  развитие  этот  метод  получил  в  выше¬
упомянутой  автором  работе  Либермана  [3430],  который
таким  образом  разделил  эффекты  давления  излучения
и  звукового  ветра  и  исследовал  их  в  отдельности.—
Прим.  ред.

§  2.  Термические  приемники  звука
 143
 для  этой  цели  толстостенный  стеклянный  рупор
приблизительно  экспоненциальной  формы,  к  кон¬
цу  которого  припаяна  капиллярная  трубка  диа¬
метром 	Y>—2  мм. 	Рупор  погружается  в  жидкость,
 где 	имеется 	исследуемое  звуковое  поле.  При
 этом  жидкость  поднимается  по  капилляру.  Если
звуковые  волны  падают  нормально  на  отверстие
рупора,  то  под  действием
давления  излучения  ме¬
ниск  столбика  жидкости  в
капилляре  поднимается
вверх  и  высота  этого  подъе¬
ма  служит  мерой  силы  зву¬
ка.  Согласно  данным  Оямы
[1483],  при  капилляре  диа¬
метром  0,28  мм  и  отверстии
рупора  7  мм  столбик  жид¬
кости  при  силе  звука
20  вт/см2  поднимается
вверх  на  35  см.  Недавно
Пинуар  [1601]использовал
Фиг.  162.  Стетоскоп,  этот  метсд  для  измерения
звуковой  энергии  в  воде.
 Крёнке  [1132]  сообщает,  что  для  простого
обнаружения  мощных  звуковых  волн  в  воздухе
можно  применять  короткую,  длиной  в  несколько
сантиметров,  тонкостенную  запаянную  с  обеих
сторон  стеклянную  трубку,  в  которую  насыпа¬
но  немного  мелкого  песку.  При  совпадении  ча¬
стоты  ультразвука  с  собственной  частотой  трубки
в  ней  возбуждаются  интенсивные  колебания,
 о 	которых  можно  судить  по  движению  песчинок.
 В  заключение  нужно  отметить,  что  ультра¬
звук,  модулированный  более  низкой  частотой,
можно  обнаружить  на  слух.  Модуляция  ультра¬
звука  низкой  частотой  всегда  имеет  место  при
питании  генератора  высокой  частоты  непосред¬
ственно  от  сети  переменного  тока.  Однако  и  при
питании  генератора  выпрямленным  напряжением
за  счет  неидеального  сглаживания  пульсаций
в  фильтре  выпрямителя  имеет  место  слабая  мо¬
дуляция  с  удвоенной  частотой  сети.  Для  обна¬
ружения  таким  способом  ультразвука  Бойль
и  др.  [332,  344]  сконструировали  специальный
стетоскоп  (фиг.  162).  Плоская  металлическая
чашка  М  изолирована  от  окружающего  объема
 наклеенной  на  нее  слюдяной  пластинкой  G.
Трубка  R  ведет  от  металлической  чашки  к  рези¬
новому  шлангу,  другой  конец  которого  соеди¬
нен  с  двумя  штуцерами,  вставляемыми  в  уши.
Если  чашку  М  со  слюдяной  пластинкой  G  пере¬
двигать  в  жидкости  перед  излучателем  ультра¬
звука,  то  на  расстояниях  Х/2  можно  очень  хорошо
«услышать»  возникновение  стоячих  волн  и  таким
образом  измерить,  например,  скорость  звука
в  жидкости.
 Согласно  новейшим  исследованиям  Альтен-
бурга  и  Кестнера  [2315а],  возможность  приема
ультразвука  на  слух  основана  на  демодуляции
ульразвуковых  колебаний,  возникающей  за
счет  давления  излучения.  Как  известно,  давле¬
ние  излучения  S  связано  с  амплитудой  колеба¬
ний  А  выражением
 Если  звуковая  волна  модулирована  напряже¬
нием  низкой  частоты  по  закону  acos  шп/,  то
амплитуду  А  нужно  заменить  величиной  Л  +
+acosu)n^,  и  мы  приходим  к  выражению
 где  т=а/А—так  наеываемый  коэффициент  мо¬
дуляции.  Таким  образом,  в  модулированной
звуковой  волне,  помимо  постоянного  давления
 излучения  5^1+^-^,  возникает  также  пере¬
менное  давление  низкой  частоты  2mScosco  ^
 т2
 и  его  вторая  гармоника  -у  т  S  соs  2соnt.
 В  этой  связи  нужно  упомянуть  работу  Тав¬
ро  [2870],  который  показал,  что  при  постепен¬
ном  изменении  силы  звука  ухо  человека  спо¬
собно  воспринимать  ультразвуковые  колебания,,
лежащие  в  диапазоне  17—26  кгц1);  следует
также  упомянуть  работу  Мюльверта  [3602]  ^
в  которой  он  указывает  на  возникновение  слы¬
шимых  комбинационных  тонов  из  первичных
ультразвуковых  колебаний.
 §  2«  ТЕРМИЧЕСКИЕ  ПРИЕМНИКИ  ЗВУКА
 Обнаружение  акустической  энергии  электри¬
ческим  способом  может  быть  осуществлено  путем
использования  нагревания  или  охлаждения,  вы¬
зываемого  ультразвуком;  работающие  на  этом
принципе  аппараты  для  исследования  ультра¬
звука  образуют  группу  приборов,  известных
 под  названием  термических  приемников  звука,
или  термомикрофонов.  В  большинстве  такого
рода  устройств  используется  изменение  сопро¬
тивления  тонкой  слегка  подогретой  проволочки
 *)  По  этому  вопросу  см.  также  [5188].—Прим.  ред.

144
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 в  звуковом  поле.  Возникающие  при  этом  подчас
весьма  сложные  явления  были  одновременно  как
теоретически,  так  и  экспериментально  исследо¬
ваны  Хиппелем  [887,  888]  и  Ветцманом  и  др.
[666,  667,  720,  1376,  1378].
 В  основном  имеют  место  следующие  три  эффек¬
та.  Частицы  среды,  находящиеся  в  узлах  стоячей
звуковой  волны,  остаются  в  процессе  распростра¬
нения  колебаний  неподвижными;  однако  в  силу
адиабатического  изменения  давления  темпера¬
тура  их  периодически  меняется;  благодаря  этому
помещенная  в  узел  стоячей  волны  металлическая
проволочка  попеременно  охлаждается  и  нагре¬
вается,  что  приводит  к  периодическому  изме¬
нению  ее  электрического  сопротивления.  Это
явление  называют  узловым  эффектом.  Другой
характер  носят  явления  в  пучностях  стоячей
волны;  здесь  температура  частиц  не  меняется  по
сравнению  с  температурой  окружающей  среды,
но  они,  двигаясь  относительно  подогретой  про¬
волочки,  охлаждают  ее,  что  приводит  к  изме¬
нению  ее  сопротивления  с  удвоенной  частотой
звукового  поля;  это  явление  известно  под  на¬
званием  эффекта  колебаний.  Наконец,  помимо
переменного  потока  воздуха,  может  иметь  место
•еще  и  постоянный  поток  воздуха,  обусловлен¬
ный,  например,  звуковым  ветром  (см.  §  1  настоя¬
щей  главы),  или  конвекционным  потоком,  исхо¬
дящим  от  нагретой  проволочки  и  совпадающим
•с  направлением  распространения  звука.  В  этом
случае,  когда  благодаря  колебаниям  воздуха
охлаждающее  действие  конвекционного  потока
попеременно  возрастает  и  уменьшается,  говорят
об  эффекте  конвекционного  потока.
 В  ультразвуковом  диапазоне,  где  частота
.колебаний  велика,  вследствие  тепловой  инер¬
ции  нити  периодическое  изменение  ее  сопротив¬
ления  нельзя  наблюдать  непосредственно,  как
это  еще  возможно  в  слышимом  диапазоне.  Здесь
можно  регистрировать  лишь  постоянное  откло¬
нение  температуры  нити  от  температуры  покоя
(эффект  постоянного  охлаждения).  С  этой  целью
нить  включается  в  схему  чувствительного  моста
Уитстона.  Толщина  платиновой  подогреваемой
нити  должна  составлять  лишь  несколько  микрон
(так  называемые  воластоновы  нити);  длина  ее
составляет  обычно  15—20  мм.  В  силу  столь  ма¬
лых  размеров  такие  нити  почти  не  нарушают
звукового  поля,  что  и  является  преимущест¬
вом  термических  приемников,  применяемых  для
исследования  как  стоячих,  так  и  бегущих  волн.
 Такого  рода  измерения  в  ультразвуковом
диапазоне  были  впервые  проведены  Мюллером
и  Креффтом  [1377],  а  также  Бюксом  и  Мюлле¬
ром  [383].  На  фиг.  163  показаны  результаты
 измерения  стоячей  волны  с  частотой  81,7  кгц
при  помощи  нити  сопротивления.  По  оси  абсцисс
отложено  расстояние  измерительной  нити  от
поверхности  кварца,  а  по  оси  ординат—сопро¬
тивление  нити.  Легко  видеть,  что  вблизи  кварца
в  узлах  колебаний  сопротивление  нити  не  до¬
стигает  величины  сопротивления  покоя  R0\  вбли¬
зи  же  отражателя  в  узлах  колебаний  сопротив¬
ление  оказывается  даже  большим,  чем  R0;  ины¬
ми  словами,  нить  здесь  несколько  нагревается.
Причиной  этого  служит  исходящий  от  кварца
воздушный  поток,  о  котором  шла  речь  в  §  1
настоящей  главы.  Вблизи  кварца  он  вызывает
 Фиг.  163.  Стоячая  звуковая  волна  в  воз¬
духе  по  измерениям  при  помощи  нити
сопротивления.
 усиленное  охлаждение  подогретой  нити;  с  уда¬
лением  же  от  кварца  поток  этот  убывает.  Дости¬
гая  отражающей  пластинки,  он  приводит  к  обра¬
зованию  завихрений,  мешающих  распростране¬
нию  конвекционных  потоков  от  нагретой  нити,
что  и  приводит  к  повышению  ее  температуры.
Без  учета  этих  мешающих  явлений  такой  метод
позволяет  измерять  длину  волны  с  точностью
ДО  1  °/оо*
 Ричардсон  [1724—1726]  при  помощи  таких
измерителей  с  подогретой  нитью  провел  изме¬
рения  ультразвука,  в  ходе  которых  установил,
что  зависимость  сопротивления  подогретой  нити
от  амплитуды  звука  следует  линейному  закону;
таким  образом,  подогретые  нити  позволяют  произ¬
водить  в  газах  количественные  измерения  силы
и  поглощения  звука.  Так,  например,  Моктар
и  Скехата  [3586,  3587]  применили  термоэлектри¬
ческий  приемник  для  исследования  диффракции
звука,  исходящего  из  прямоугольной  щели  в  раз¬
личных  газах  на  частотах  80—1000  кгц  (см.  также
гл.  IV,  §  4,  п.  1).  Ричардсон  предложил  еще

§  2.  Термические  приемники  звука
 145
 и  другое  приспособление,  использующее  эффект
периодического  охлаждения.  Он  соединил  две
почти  докрасна  нагретые  нити  с  первичной  об¬
моткой  трансформатора,  вторичная  обмотка  ко¬
торого  связана  с  термогальванометром  или  через
усилитель  с  гетеродинным  приемником.  В  послед¬
нем  случае  получается  тон  звуковой  частоты.
Показания  гальванометра  или  громкость  тона
на  выходе  приемника  зависят  от  соотношения
между  фазами  токов  в  обеих  нитях.  Изменяя
расстояние  между  нитями,  можно  измерять  фа¬
зовые  соотношения  в  звуковом  поле,  а  значит,
и  длину  волны.  По  данным  Ричардсона,  этот
метод  пригоден  для  частот  вплоть  до  200  кгц.
Он  требует,  однако,  большой  тщательности  в  вы¬
полнении,  ибо  периодические  изменения  сопро¬
тивления  весьма  малы  и  нити  нужно  очень  хо¬
рошо  экранировать  от  высокочастотных  наводок,
источником  которых  может  служить,  например,
генератор,  питающий  пьезокварцевый  излуча¬
тель.
 Малов  [1282]  провел  исследование  распре¬
деления  энергии  ультразвуковых  волн  в  различ¬
ных  жидкостях  при  помощи  работающего  без
подогрева  термометра  сопротивления,  состояв¬
шего  из  железной  нити  длиной  1,5  см  и  толщиной
 15р  *).
 Об 	исследовании  структуры  акустических
резонансов  при  помощи  измерителя  звука  с  по¬
догревной  нитью  сообщает  Лёбенштейн  [1217,
1218]  2).
 Для  визуального  наблюдения  стоячей  ультра¬
звуковой  волны  в  стеклянной  трубке  Крёнке
[1131]  натянул  в  ней  вдоль  оси  тонкую  плати¬
новую  нить,  которая  нагревалась  электрическим
током  до  красного  каления;  в  точках  наиболь¬
шего  охлаждения,  т.  е.  в  пучностях  колебаний,
температура  нити  падает  и  она  светится  слабее
или  не  светится  вовсе.
 Для  измерений  ультразвука  были  предло¬
жены  также  термоэлементы,  заключенные  в  зву¬
копоглощающую  оболочку.  Кроме  Малова,  такие
 • 	приборы  применял  Ричардс  [1712];  он  иссле¬
довал  прохождение  ультразвука  через  пластин¬
ки  различных  материалов  разной  толщины  при
помощи  термостолбика,  заключенного  в  различ¬
ные  звукопоглощающие  материалы—в  твердую
резину,  фибру,  искусственную  смолу  и  вар;
такой  термостолбик  реагировал  на  силу  звука
 0,01  вт!см%.  Подробные  сведения  о  наивыгод¬
 *)  См.  также  [5194].—Прим.  ред.
 2) 	Недавно  описана  конструкция  интерферометра
с  нагретой  нитью,  предназначенного  для  точных  изме¬
рений  в  газах  [3527].—  Прим.  ред.
 10 	л.  Бергман
 нейших  размерах  термоэлементов,  получаемых
катодным  распылением  висмута  и  сурьмы  на
целлюлозе  и  предназначенных  для  ультразву¬
ковых  измерений,  сообщает  Джонсон  [1006].
 По  данным  Петцольда  и  Борна  [1492],  при
измерениях  ультразвука  в  жидкостях  хорошо
себя  зарекомендовал  точечный  приемник,  со¬
стоящий  из  миниатюрной  термопары,  сенсиби¬
лизированной  каплей  пицеина,  толщина  которой
не  превосходит  1,5  мм  (см.  также  работы  Хютера
[943],.  Морита  [3591]  и  Пальмера  [4909])  *).
 Фиг.  164.  Термоэлектрический  измеритель
мощности  ультразвука.
 На  фиг.  164  изображен  измеритель  мощности
ультразвука,  выпускаемый  фирмой  «Сименс-Рай-
нигер  Верке».  Он  представляет  собой  вогнутое
зеркало,  укрепленное  на  коленчатом  шарнире;
зеркало  вносится  в  звуковое  поле  так,  что  уль¬
тразвук  собирается  в  его  фокусе,  где  располо¬
жены  спаи  нескольких  сенсибилизированных
термопар;  холодные  спаи  находятся  на  самом
зеркале.  Термоток  отсчитывается  по  неболь¬
шому  индикатору,  помещенному  в  ручке  прибора
и  проградуированному,  непосредственно  в  еди¬
ницах  акустической  мощности.
 Энергию,  излучаемую  источником  звука,  мож¬
но,  наконец,  измерять  калориметрическим  спо¬
собом,  оценивая  повышение  температуры  жид¬
кости  за  счет  поглощения  звука.  Систематические
исследования  в  этом  направлении  провел  Ри¬
чардс  [1709,  1711].  При  таких  измерениях  нужно
следить  за  тем,  чтобы  не  имел  места  дополнитель¬
ный  нагрев  за  счет  диэлектрических  потерь,
которые  могут  иметь  место  при  плохой  экрани¬
ровке  приложенного  к  кварцу  напряжения  вы¬
сокой  частоты.
 Вместо  того  чтобы  измерять  нагрев  всей  про¬
низываемой  ультразвуком  жидкости,  можно  по¬
местить  в  некоторую  точку  звукового  поля
 х)  Аналогичный  приемник  применен  в  работе  [5196].
Точечный  приемник  с  термистором  описан  в  работе
[5213].—Прим*  ред.

146
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 поглощающее  звук  тело  и  измерять  его  нагрев.
Кривая  А  на  фиг.  165  показывает  зависимость
акустической  мощности  от  электрической  мощ¬
ности,  подводимой  к  излучателю;  при  снятии
этой  кривой  измерялся  нагрев  бакелитового
 Фиг.  165.  Зависимость  аку¬
стической  мощности  (А)  и  вы¬
соты  масляного  фонтана  (В)  от
подводимой  электрической
мощности.
 стержня  длиной  3  см  и  диаметром  1  см,  ориенти¬
рованного  вдоль  направления  распространения
звука.  Кривая  В  для  сравнения  показывает
высоту  масляного  фонтана  при  тех  же  значениях
электрической  мощности.  Легко  видеть,  что  из¬
мерение  силы  звука  обоими  этими  способами
дает  качественно  совпадающие  результаты.
 Фиг.  166.  Установка  для  измерения  силы  звука.
 Способ  измерения  силы  звука,  также  основан¬
ный  на  эффекте  нагревания,  предлагает  Грютц-
махер  [758].  Его  установка  схематически  изобра¬
жена  на  фиг.  166.  Стеклянный  стержень  G  погру¬
жен  одним  концом  в  подлежащее  исследованию
ультразвуковое  поле;  в  данном  случае  звуковая
волна  распространяется  в  масле  в  вертикальном
направлении.  К  Другому  концу  стеклянного
 стержня  припаян  стеклянный  шар  К,  полость
которого  резиновым  шлангом  S  связана  с  мано¬
метром  М.  Стеклянный  стержень  удерживается
несколькими  резиновыми  нитями.  Ультразву¬
ковые  волны  по  стержню,  радиус  кривизны  ко¬
торого  велик  по  сравнению  с  длиной  волны,  до¬
стигают  шара  и,  нагревая  заключенный  внутри
шара  воздух,  вызывают  повышение  '  давления
в  нем,  которое  измеряется  манометром  и  служит
мерой  силы  звука.  Важно  отметить,  что  в  таком
устройстве  в  силу  малой  теплоем¬
кости  давление  возрастает  почти
мгновенно.
 Аналогичный  метод  в  несколько
более  простом  виде  использовали
Доньон  и  Бьянчани  [18];  они  про¬
водили  таким  методом  ориентиро¬
вочное  измерение  сильных  звуко¬
вых  полей,  применявшихся  ими
для  химических  и  биологических
исследований.  Стеклянный  стер¬
жень  длиной  5  см  и  толщиной  5  мм,
расширяющийся  внизу  в  виде  та¬
релки,  припаян  своим  верхним  кон¬
цом  ко  дну  химического  стакана;
стакан  наполняется  маслом,  в  ко¬
торое  погружается  термометр.  Ниж¬
ний  конец  стержня  опускается  в  ис¬
следуемое  звуковое  поле,  и  зву¬
ковые  волны,  распространяясь  по
стержню,  попадают  в  масло,  где  и
поглощаются.  Тепло,  выделяемое  за  определен-
ныйпромежуток  времени,  измеряетсятермометром
и  служит  мерой  силы  звука.
 В  заключение  следует  кратко  сказать  об
открытом  Леконтом  и  введенным  в  акустику
Тиндалем  звукочувствительном  пламени,  ко¬
торое  может  служить  весьма  чувствительным
индикатором  также  и  в  ультразвуковом  диапа¬
зоне.  Пламя  газовой  горелки,  диаметр  которой
составляет  1,5  мм,  нечувствительно  к  звуку;
однако,  как  показал  Цикендрат  [2205],  его  можно
сенсибилизировать,  нарушая  струю  газа  плати¬
новой  проволочкой,  пододвигаемой  сбоку  к  от¬
верстию  горелки.  Еще  удобнее  сенсибилизация
достигается  путем  конического  сужения  отвер¬
стия  горелки  (фиг.  167).  Если  такое  пламя  по¬
местить  в  звуковое  поле,  то  под  действием  звука
оно  деформируется,  как  это  показано  на  фиг.
168,  б  и  в.  Первая  из  этих  фигур  характеризует
деформацию  пламени  в  направлении  распро¬
странения  звука,  а  вторая—в  перпендикулярном
направлении.  .На  фиг.  168,  а  изображено  невоз¬
мущенное  звуком  пламя.  Чувствительность  пла¬
мени  максимальна  при  давлении  газа  8  см  вод.  ст.
 Фиг.  167.
 Горелка,
дающая  зву¬
кочувстви¬
тельное  пла¬
мя.

147
 и  при  пересечении  звуком  пламени  непосред¬
ственно  у  горелки.  Поскольку  пламя  реагирует
на  амплитуду  колебательной  скорости,  чувстви¬
тельность  его  возрастает  с  частотой.  Браун  [375],
 Из  электрических  приемников  звука  в  ультра¬
звуковом  диапазоне  лучше  всего  зарекомендо¬
вали  себя  пьезоэлектрические  кристаллы,  так
как  микрофоны  всех  других  типов  в  силу  большой
массы  подвижной  системы  обладают  слишком
малой  чувствительностью  на  высоких  ультра¬
звуковых  частотах.  Бойль  [332]  описывает  про¬
стой  угольный  микрофон,  который  в  сочетании
с  усилителем  с  обратной  связью  способен  рабо¬
тать  в  жидкостях  на  частотах  до  42  кгц.  Сачер-
доте  [1781]  предложил  конструкцию  миниатюр¬
ного  конденсаторного  микрофона,  мембрана  ко¬
торого  имеет  диаметр  8,0  мм  и  толщину  лишь
несколько  микрон  и  который  работает  на  часто¬
тах  до  90  кгц.
 Аналогичный  конденсаторный  микрофон
(с  мембраной,  имеющей  диаметр  9,7  мм)  описал
также  Бонн  [309];  его  микрофон,  работающий
на  частотах  до  32  кгц  и  обладающий  высокой
чувствительностью,  оказался  очень  удобным  (см.
также  Костер,  Гирке  и  Эстеррайхер  [3314]).
 Если  измеряемое  ультразвуковое  колебание
модулировано  низкой  частотой,  то  можно  при¬
менять  обычный  микрофон,  работающий  на  час¬
 тоте  модулирующего  сигнала.  Как  мы  уже
говорили  в  §  1  настоящей  главы,  Альтенбург
и  Кестнер  [2315а]  показали,  что  за  счет  демо¬
дуляции  модулированного  ультразвукового  ко¬
лебания,  помимо  постоянного  давления  излуче¬
ния  S,  возникает  также  звуковое  давление
2  mS  cos  a)nt,  имеющее  частоту  а>п,  и  его  вторая
 1712
 гармоника  S  соs  2соnt,  обладающая  частотой
 2шп  (т—коэффициент  модуляции).  Это  низкоча¬
стотное  звуковое  давление  можно  измерять  ми¬
крофонами  обычнь!х  конструкций.  Работающее  на
этом  принципе  устройство  для  измерения  силы
звука  описывают  Бароне  и  Нуово  [2391,  2392]  1).
Эше  [2757],  а  также  Мак-Намара  и  Бейер  [4854]
используют  тот  же  эффект  для  измерения  поглоще¬
ния  звука  в  тканях,  пластмассах  и  жидкостях.
 Фокс,  Герцфельд  и  Рок  [629]  использовали
для  измерения  звуковых  давлений  тот  факт,  что
проводимость  электролита  зависит  от  давления.
 х)  Значительно  раньше  использование  модуляции:
для  обнаружения  и  измерений  ультразвука  при
помощи  приемника  звуковой  частоты  предложил  Пум^-
пер  [  1647].—Прим.  ред.
 1Q*
 §  3.  ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ  ПРИЕМНИКИ  ЗВУКА.  УЛЬТРАЗВУКОВОЙ  ИНТЕРФЕРОМЕТР
 исследовавший  механизм  звукочувствительного
пламени  более  подробно,  считает,  что  в  основе
действия  звука  на  пламя  лежат  завихрения,  со¬
 здаваемые  звуковой  волной  у  выходного  отвер¬
стия  горелки;  он  подтверждает  свои  выводы  пре¬
красно  выполненными  фотографиями.  Крюгер
и  Каспер  [1134]  указывают  на  тесную  связь
этих  завихрений  с  завихрениями,  возникающими
в  случае  возбуждения  тонов  при  обтекании  по¬
током  острого  края  (см.  также  работу  Шиллера
[1850]).
 Дюбуа  [2711]  установил,  что  если  над  отвер¬
стием,  имеющим  диаметр  0,192  мм,  установить
проволочную  сетку  и,  продувая  через  отверстие
водород  под  давлением  0,3  атм,  зажечь  его  над
сеткой,  то  такое  пламя  будет  чувствительно  к  зву¬
ковым  колебаниям,  имеющим  частоту  до  412  кгц.
Дальнейшие  исследования  звукочувствитель¬
ного  пламени  можно  найти  в  работах  [945,  2206,
2207,  2321].
 Мюльверт  [3604]  показал  недавно,  что  моду¬
лированные  низкой  частотой  ультразвуковые
колебания,  лежащие  в  диапазоне  18—70  кгц,
можно  регистрировать  при  помощи  пламени  све¬
тильного  газа,  если  наложить  на  измеряемое  ко¬
лебание  другое  немодулированное  ультразву¬
ковое  колебание,  частота  которого  не  равна
и  не  кратна  частоте  исследуемого  колебания.
В  диапазоне  до  170  кгц  модулированные  звуко¬
вые  колебания  можно  непосредственно,  наблю¬
дать  в  пламени  водорода,  имеющем  высоту  8  см.
 §  3.  Электрические  приемники  звука.  Ультразвуковой  интерферометр
 Фиг.  168.  Вид  звукочувствитель¬
ного  пламени.
а—звук  отсутствует,  б  и  в—фотографии  в
двух  взаимно  перпендикулярных  направле¬
ниях  при  включенном  звуке.

148
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 Так,  например,  проводимость  0,2-нормального
раствора  сульфата  меди  при  комнатной  тем¬
пературе  меняется  в  2,35-10-4  раз  при  измене¬
нии  давления  на  1  атм,  так  что  при  правильной
конструкции  ячейки  в  ультразвуковом  поле
можно  ожидать  изменений  напряжения,  дости¬
гающих  нескольких  сотен  микровольт.  Инди¬
катор,  построенный  Фоксом,  Герцфельдом  и  Ро¬
ком,  имеет  форму  плоской  коробочки.  Передняя
и  задняя  стенки  ее  сделаны  из  тонкой  целлулоид¬
ной  пленки.  В  центре  заполненной  электролитом
коробочки  на  расстоянии  1  мм  друг  от  друга
находятся  два  медных  проводничка,  образую¬
щих  электроды  (длина  их  составляет  3  мм,
диаметр—0,5—1  мм).  К  ячейке  приложено  пе¬
ременное  напряжение  с  амплитудой  2,3  в  и  ча¬
стотой  3—4  кгц.  При  облучении  ячейки  ультра¬
звуком  проводимость  ее  меняется  и  на  электродах
развивается  напряжение  высокой  частоты,  моду¬
лированное  звуковой  частотой.  Если  приложен¬
ное  к  ячейке  переменное  напряжение  равно  £/Эфф.
и  имеет  частоту  /0,  а  звуковое  поле  характери¬
зуется  давлением  Р  и  частотой  /,  то,  как  пока¬
зывает  прэстой  расчет,  на  электродах  ячейки
развивается  напряжение,  равное
 где  k—изменение  проводимости  электролита,
соответствующее  изменению  давления  на  1  атм.
Необходимыми  условиями  работы  такого  при¬
бора  являются,  во-первых,  большое  внутреннее
сопротивление  источника  (/Эфф.  по  сравнению
с  сопротивлением  ячейки  и,  во-вторых,  малые
поперечные  размеры  электродов  по  сравнению
с  длиной  звуковой  волны.  Эффективное  напряже¬
ние  боковых  частот  ^  £/Эфф.  kP,  которое  можно
 измерять  при  помощи  приемника  высокой  часто¬
ты,  является  мерой  звукового  давления  Р.
По  данным  его  авторов,  такой  прибор  пригоден
для  абсолютных  измерений  в  неоднородных  зву¬
ковых  полях  на  частотах  до  500  кгц\  на  более
высоких  частотах  он  требует  предварительной
калибровки.
 Лихтер  и  Хайкин  [3428]  провели  аналогич¬
ные  измерения,  используя  водный  раствор  нитра¬
та  серебра;  они  работали  на  частоте  285  кгц.
 Егер,  Дитрик,  Бугош  и  Ховорка  [2572,
2574,  4492]  использовали  недавно  для  приема
ультразвука  и  измерения  звуковых  давлений
электрокинетический  эффект.  Если  заключить
металлическую  проволоку  в  пористую  изолирую¬
 'С
 щую  оболочку,  например  в  шелковый  или  шер¬
стяной  чулок,  и,  опустив  ее  в  дистиллированную
воду  или  слабый  раствор  электролита,  подверг¬
нуть  облучению  ультразвуком,  то  между  прово¬
локой  и  жидкостью  возникнет  разность  потен¬
циалов.  Причину  этого  явления  следует  искать
в  том,  что  под  действием  ультразвука  частицы
жидкости,  заполняющие  поры  оболочки,  при¬
ходят  в  колебательное  дви¬
жение  и  благодаря  этому
в  оболочке  возникают  элек¬
трические  токи.  Возник¬
новение  этих  токов,  откры¬
тых  в  1898  г.  Квинке,  яв¬
ляется  обратным  эффектом
по  отношению  к  эффекту
электрического  катафоре¬
за1).
 Величина  электрокине-
тической  разности  потен¬
циалов  пропорциональна
звуковому  давлению;  одна¬
ко  она  зависит  также  и  от
природы  и  концентрации
электролита  и  от  типа  ок¬
ружающей  проволоку  по¬
ристой  оболочки.  Сорт  ме¬
талла,  из  которого  выпол¬
нена  проволока,  напротив,
особой  роли  не  играет.  При
 облучении  ультразвуком  частоты  200  кгц  медной
проволоки,  покрытой  двойной  шелковой  оболоч¬
кой  в  слабом  растворе  хлорида  натрия  (рН=5,3—
5,6)под  действием  звукового  давления  0,1  атм
возникает  разность  потенциалов  около  1  мв.  Та¬
ким  образом,  описанным  методом  можно  измерять
сравнительно  малые  звуковые  давления  (см.  так¬
же  гл.  VI,  §  10).
 На  фиг.  169  схематически  изображены  раз¬
резы  двух  конструкций  таких  электрокинети-
ческих  микрофонов.  На  фиг.  169,  а  заключенная
в  шелковую  оболочку  медная  проволока  а  вклее¬
на  в  сходящийся  на  конус  конец  стеклянного  ка¬
пилляра  Ь;  нижний  конец  проволоки  защищен
каплей  клея.  Стеклянный  капилляр  с  проволокой
помещается  в  стеклянной  трубке  с,  образующей
на  конце  небольшой  шарик,  толщина  стенок
которого  не  превосходит  0,01  мм.  В  этом  шарике
находится  жидкость.  На  внешнюю  поверхность
шарика  и  стеклянной  трубки  с  для  защиты  от
высокочастотных  наводок  нанесено  тонкое  метал¬
 Фи  г.  169.  Продоль¬
ные  разрезы  двух
конструкций  электро-
кинетических  микро¬
фонов.
 х)  Никитин  [1413—1415]  и  Вильямс  [4431]  исполь¬
зовали  тот  же  эффект  для  приема  в  жидкостях  звуко¬
вых  колебаний  слышимого  диапазона.

§  3.  Электрические  приемники  звука.  Ультразвуковой  интерферометр
 149
 лическое  покрытие.  В  конструкции,  изображен¬
ной  на  фиг.  169,6,  проволока  а  с  пористым  по¬
крытием  расположена  на  оси  заполненной  жид¬
костью  тонкостенной  стеклянной  трубки  Ь,
верхняя  часть  которой  вклеена  в  металлическую
трубку  с.
 Обратимся  теперь  к  пьезоэлектрическим  при¬
емникам  звука,  работающим  следующим  образом.
Пусть  на  пластинку  пьезокристалла  в  направле¬
нии  одной  из  ее  пьезоэлектрических  осей  падает
звуковая  волна;  при  этом  в  пластинке  возбужда¬
ются  механические  колебания,  приводящие  к  ме¬
ханическим  деформациям,  и  в  силу  прямого
пьезоэлектрического  эффекта  на  перпендикуляр¬
ных  к  оси  X  поверхностях  пластинки  возникают
свободные  электрические  заряды.  Знак  этих  за¬
рядов,  а  также  и  напряжение,  развиваемое  на
электродах  при  заданной  их  емкости,  периоди¬
чески  изменяются  с  частотой  звука.  Таким  обра¬
зом,  пьезоэлектрические  приемники  реагируют
на  переменное  звуковое  давление.  Теория  на¬
строенных  кристаллических  приемников  звука,
работающих  в  поле  плоских  звуковых  волн,
приведена  в  работе  Кэди  [2593]  х).
 Ланжевен  [1178,  1184]  первый  указал  на
возможность  использования  пьезоэлектрических
приемников  звука  и  предложил  развиваемое  на
обкладках  напряжение  усиливать  и  регистри¬
ровать  путем  гетеродинирования.  Позднее  Хель-
ганс  [822]  провел  первые  количественные  из
мерения  ультразвука  при  помощи  пьезокварцев
в  качестве  приемников.  Он  использовал  квар¬
цы,  вырезанные  в  форме  стержней  и  ориентиро¬
ванные,  как  показано  на  фиг.  66.  Звуковые  вол¬
ны  падали  на  торцевую  поверхность  кварца
в  направлении  оси  У.  Электроды  кварца  соеди¬
нялись  с  кристаллическим  детектором  D  (фиг.
170),  параллельно  с  которым  был  включен  высоко¬
чувствительный  гальванометр  Gr  Для  калиб¬
ровки  устройства  вместо  кварца  Q  к  зажимам  V
можно  было  подключать  сопротивление  R,  по
которому  пропускался  переменный  ток  той  же
частоты,  что  и  измеряемый  звук;  величина  тока
весьма  точно  измерялась  термоэлементом  Т
и  гальванометром  G2.  Источником  тока  служил
генератор,  наводивший  э.  д.  с.  в  катушке  L.
Легко  видеть,  что  показания  гальванометра  Gt
пропорциональны  среднеквадратичному  значе¬
нию  тока,  отдаваемого  приемным  пьезокварцем,
 х)  Автор  ограничивается  качественным  описанием
работы  пьезоэлектрических  приемников.  В  работах
советских  авторов  [5172,  5182—5184,  5187,  5209,  5210,
5222,  5224]  этот  вопрос  разработан  гораздо  более  по¬
дробно,  вплоть  до  методики  инженерных  расчетов.—
Прим.  ред.
 и,  поскольку  этот  ток  пропорционален  ампли¬
туде  давления  в  падающей  на  кварц  волне,
пропорциональны  также  среднеквадратичному
значению  давления,  т.  е.  силе  падающего  на
кварц  звука.  Кварцы,  работающие  в  газах,
обладают  весьма  малым  затуханием,  а  значит,
и  очень  острой  настройкой;  поэтому  кварцы,
 Фиг.  170.  Устройство  для  кали¬
бровки  кварца,  работающего  прием¬
ником  звука.
 применяемые  в  качестве  приемников  звука,  мо¬
гут  работать  только  на  собственной  частоте1).
Вместе  с  тем  они  совершенно  нечувствительны
ко  всем  другим  колебаниям  и  всякого  рода  воз¬
душные  потоки  и  шумы  совершенно  не  сказы¬
ваются  на  результатах  измерений.
 В  общем  случае  весьма  трудно  изготовить  два
кварца—передающий  и  приемный,  настроив  их
путем  шлифовки  в  резонанс  друг  другу  с  точно¬
стью,  превосходящей  1°/00;  поэтому  представляет
интерес  возможность  электрической  подстройки
приемного  кварца  на  частоту  принимаемых  коле¬
баний.  Такая  подстройка  (ср.  гл.  II,  §  5,  п.  3)
была  впервые  экспериментально  осуществлена
Кэди  [399,  400];  она  достигается  путем  измене¬
ния  зазора  между  поверхностью  кварца  и  од¬
ним  из  электродов.  Как  уже  указывалось  в
гл.  II,  §  5,  п.  2,  колеблющийся  кварц  можно  за¬
менить  эквивалентной  электрической  схемой,
изображенной  на  фиг.  77.  Емкость  С2  обусловле¬
на  зазором  между  поверхностями  кварца  и  элек¬
тродами.  Изменяя  емкость  С2,  можно  в  неболь¬
ших  пределах  изменять  собственную  частоту
изображенного  на  фиг.  77  контура,  а  значит,
 г)  Кварц  и  другие  кристаллы,  применяемые  в
качестве  приемников  ультразвука  (сегнетова  соль,
турмалин,  синтетические  кристаллы  и  др.),  могут  рабо¬
тать  и  при  частотах,  отличных  от  резонансной  частоты,
конечно,  с  меньшей  чувствительностью.  Более  того,  вы¬
двигаемое  далее  автором  требование  «жесткости»  кри¬
сталла  измерительных  приемников  по  сравнению  с  окру¬
жающей  средой  может  быть  выполнено  только  при  ра¬
боте  вне  резонанса,  а  именно  в  квазистатическом  режиме
ниже  резонанса  кристалла.  Работа  в  таком  режиме
выгодна  еще  и  тем,  что  в  этом  случае  чувствительность
кристалла  не  зависит  от  частоты.—Прим.  ред.

150
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 и  кварцы.  Согласно  Даю  [540],  относительное  из¬
менение  частоты  А///,  обусловленное  изменением
общего  (т.  е.  обоих  электродов  от  обеих  поверх¬
ностей  кристалла)  зазора  а  на  величину  Да,
определяется  выражением
 где  d—толщина  кварца  в  направлении  оси  X,
а  е=4,3—диэлектрическая  постоянная  кварца.
При  кварце  толщиной  5  мм  и  ширине  зазора
между  кварцем  и  электродами,  равной  3,5  мм,
изменение  зазора  на  1  мм  приводит  к  изменению
собственной  частоты  на  0,6°/00.  Кварц  с  металли-
 жена  предложенная  Абелло  [89]  схема,  в  котот
рой  напряжение,  поступающее  от  кварца,  уси¬
ливается  в  каскаде  усиления  высокой  частоты
(лампа  Lx),  детектируется  в  преобразователе
(лампа  L2)  и  далее  принимается  на  слух,  как  тон
низкой  частоты.  Тон  этот  можно  также  усилить
и,  подав  на  выпрямитель,  измерять  при  помощи
миллиамперметра.  Аналогичную  схему  предло¬
жил  Игли  [2189,  2190]  (см.  также  [3971]).  Во
всех  таких  схемах  особое  внимание  нужно  уде¬
лять  тщательной  экранировке  приемного  квар¬
ца,  идущих  от  него  выводов  и  усилительных
каскадов  от  электромагнитных  полей  передаю¬
щего  кварца.  В  противном  случае  за  счет  нало¬
жения  токов,  полученных  акустическим  и  элек-
 Ф  и  г.  171.  Подстройка  кварце¬
вого  приемника  звука  за  счет
изменения  зазора  между  квар¬
цем  и  электродами.
 По  оси  абсцисс  отложено  расстояние
между  электродами,  по  оси  орди¬
нат—показание  выходного  гальва¬
нометра.
 зированными  поверхностями,  т.  е.  не  имеющии
зазоров,  можно  подстраивать,  включив  после¬
довательно  с  ним  небольшой  переменный  конден¬
сатор.  Пример  подстройки  кварца  изображен
на  фиг.  1711).
 Вместо  изображенного  на  фиг.  170  кристал¬
лического  детектора,  служащего  для  выпрямле¬
ния  поступающего  от  приемного  кварца  напря¬
жения  высокой  частоты,  можно  с  успехом  ис¬
пользовать  ламповый  вольтметр  или  гетеродин¬
ный  приемник  с  усилителем  низкой  частоты.
В  последнем  случае  напряжение,  развиваемое
на  кварце  за  счет  звукового  давления,  усилива¬
ется  и  измеряется  прибором,  включенным  в  анод¬
ную  цепь  выходной  лампы.  На  фиг.  172  изобра-
 Ф  и  г.  172.  Кварцевый  приемник  звука  с  усилителем  высокой  часто¬
ты  и  преобразователем  с  обратной  связью.
 х)  Подстройка  кварца  может  быть  произведена
и  чисто  механическим  путем;  см.,  например,  упоми¬
навшуюся  выше  работу  [28401.—  Прим.  ред.
 тромагнитным  путями,  в  приемной  схеме  возни¬
кают  сильно  мешающие  измерениям  интерферен¬
ционные  явления;  на  это  обстоятельство  впервые
обратил  внимание  Хельганс  [822].  Помимо  пере¬
численных  выше  исследователей,  с  приемными
кварцами  работал  также  Гроссман  [749,  750],
который  с  их  помощью  исследовал  поглощение
ультразвука  в  газах.  Кунтце  [1152]  использо¬
вал  кварцы  в  качестве  приемников  ультразвука,
модулированного  низкой  частотой;  кроме  того,
он  измерил  поглощение  звука  в  воздухе.
 При  измерении  ультразвука  в  газах  обычно
используют  явление  резонанса  и  применяют
в  качестве  приемников  настроенные  кварцы.
Более  выгодными  оказываются  соотношения  в
жидкостях.  Как  мы  указывали  уже  в  гл.  II,
§  5,  п.  2,  затухание  кварца,  работающего  в  жид¬
кости,  значительно  больше,  чем  в  газах,  и  резо¬
нансное  превышение  амплитуды  колебаний  ока¬
зывается  здесь  в  десятки  раз  меньшим.  Поэтому

§  3.  Электрические  приемники-  звука.  Ультразвуковой  интерферометр
 151
 отпадает  необходимость  в’  точной  настройке
приемного  кварца  на  частоту  принимаемых  коле¬
баний  и  имеется  возможность  без  каких-либо
трудностей  работать  с  кварцами,  возбуждая  в  них
вынужденные  колебания.
 На  фиг.  173,а  показан  разрез  построенного
автором  кварцевого  приемника,  хорошо  заре¬
комендовавшего  себя  при  измерении  звуковых
давлений  в  жидкостях.  Кварцевая  пластинка  Q
 Фиг.  173.  Пьезоэлектрический  измеритель  звуковых
давлений.
 а—разрез,  б—схема  электрической  компенсации  измеритель¬
ного  прибора.
 со  срезом  X,  снабженная  нанесенными  на  нее
электродами,  помещается  в  нижнем  конце  трубы
А.  Труба  А  и  металлическая  крышка  В  обра¬
зуют  вывод  от  нижнего  электрода  кварца.  Верх¬
ний  электрод  через  металлическое  кольцо  Е
соединен  со  стержнем  С  и  изолирован  от  трубы  А
янтарной  шайбой  D.  Труба  А  с  кварцем  наса¬
живается  на  трубу  F,  в  верхней  части  которой
установлена  миниатюрная  усилительная  лампа  L
(лампа  МС  1  фирмы  «Телефункен»).  Такая
конструкция  обеспечивает  минимальную  длину
проводов,  соединяющих  кварц  с  лампой,  и  пол¬
ную  их  экранировку  от  внешних  наводок.  Внутри
трубы  F  смонтировано  также  сопротивление  утеч¬
ки  сетки  Rg  (равное  приблизительно  5  мгом).
 Батарея  смещения  Вд  на  1,5  в  размещается  в  ме¬
таллической  коробке  J,  укрепленной  сбоку  на
трубе  F.  Выводы  от  лампы  L  проходят  через
трубу  Я  и  далее  по  гибкому  шлангу  подаются
к  блоку,  который  содержит  измерительный  при¬
бор  G,  зажимы  батарей  и  потенциометр  R,
предназначенный  для  компенсации  анодного
тока  покоя.  Схема  этого  блока  изображена
на  фиг.  173,6.
 Конструкция  прибора  позволяет  легко  менять
кварцы,  подбирая  кристалл  с  нужной  пло¬
щадью  поверхности  и  собственной  частотой.
Нижней  части  прибора  можно  также  придать
такую  форму,  чтобы  кварц  реагировал  на  зву¬
ковые  волны,  распространяющиеся  не  только
в  вертикальном,  но  и  в  гори¬
зонтальном  направлении.  На¬
пряжение,  возбуждающееся  в
кварцевой  пластинке  при  ко¬
лебаниях  по  толщине  зависит
только  от  величины  упругих  де¬
формаций,  но  не  от  площади
поверхности  пластинки;  по¬
этому  можно  выбирать  прием¬
ный  кварц  небольших  разме¬
ров,  чтобы  он  меньше  искажал
звуковое  поле1).
 Несколько  другая  конструк¬
ция  такого  пьезоэлектрическо¬
го  ультразвукового  зонда,
предложенная  Зейдлем  Г1909,
 4051],  изображена  на  фиг.,  174.
 Кварц  диаметром  6  мм,  нахо¬
дящийся  в  нижнем  конце  зон¬
да,  можно,  управляя  им  свер¬
ху,  поворачивать  относительно  горизонтальной
оси.  Это  очень  удобно,  ибо  позволяет  ориенти¬
ровать  кварц  в  жидкости  по  направлению  наи¬
большего  градиента  звукового  поля,  не  повора¬
чивая  всего  зонда  и,  следовательно,  не  взбалты¬
вая  жидкость.  Чтобы  с  относительно  большими
зондами  все-таки  получить  точечный  приемник,
Зейдль  помещает  перед  кварцем  рупор;  при  этом
звуковые  волны  проникают  к  кристаллу  через
отверстие  в  рупоре,  не  превосходящее  1,5  мм.
 х)  Уменьшение  размеров  кварца  выгодно  только
до  определенного  предела.  Дело  в  том,  что  при  умень¬
шении  поверхности  приемного  кристалла  уменьшается
его  емкость.  При  слишком  малой  емкости  кристалла
начинают  сказываться  паразитные  емкости  монтажа
крепления,  сетки  входной  лампы  и  т.  д.  и  чувствитель¬
ность  приемника  падает.  В  этом  отношении  имеют  пре¬
имущество  кристаллы  с  большой  диэлектрической  про¬
ницаемостью,  например  сегнетова  соль,  титанат  бария
и  т.  д.—Прим.  ред.
 Фиг.  174.  Пье¬
зоэлектрический
ультразвуковой
зонд.

152
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 На  фиг.  175  показан  апериодический  пьезо¬
электрический  зонд,  предложенный  Ланжеве-
ном  [1177].  Он  состоит  из  двух  кварцевых
пластинок  Q±  и  Q2,  наклеенных  на  тонкую  метал¬
лическую  пластинку  М,  причем  электрические
оси  кварцев  направлены  в  противоположные
стороны.  Пластинка  М  образует  один  полюс
зонда  и  связана  изолированной  линией  L  с  сет¬
кой  усилительной  лампы.  Внешние  поверхности
обоих  кварцев  металлизированы  и  соединены
с  металлическим  корпусом  Я,  присоединенным
к  катоду  усилительной  лампы.  Этот  зонд,  реаги¬
рующий  на  переменное  звуковое  давление,
при  измерениях  устанавливается  так,  чтобы  по¬
верхности  кварцев  были  параллельны  линии  рас¬
пространения  звуковой  волны.  Таким  образом,
исключается  возникновение
стоячих  волн  между  зондом
и  излучателем  звука.  Со¬
вершенно  ясно,  что  при  та¬
ком  методе  измерений  диа¬
метр  кварцевых  пластинок
должен  быть  меньше  дли¬
ны  звуковой  волны,  поэто¬
му  применение  этого  зонда
ограничено  областью  час¬
тот  до  100  кгц.
 Применение  синтетиче¬
ских  кристаллов—сегнето-
вой  соли,  кристаллов  ADP,
керамики  титаната  бария
и  особенно  сульфата  лития,
обладающих  более  высоки¬
ми,  чем  кварц,  пьезоэлек¬
трическими  константами,
позволяет  уменьшить  га¬
бариты  кристаллических  микрофонов  и  по¬
высить  их  чувствительность.  Так,  например,  Ку¬
пер  [2650],  применив  пластинки  сульфата  лития,
имеющие  диаметр  1  мм  и  толщину  0,5  мм,  смог
уменьшить  габариты  описанного  выше  зонда
Ланжевена  настолько,  что  прибор  хорошо  рабо¬
тал  на  частотах  до  400  кгц.
 Как  видно  из  фиг.  72,  фосфат  аммония  и  суль¬
фат  лития  обладают  наибольшей  пьезоэлектри¬
ческой  константой  g;  иными  словами,  при  за¬
данном  давлении  в  этих  кристаллах  развивается
наивысшее  напряжение  холостого  хода;  поэтому
эти  кристаллы  наиболее  пригодны  для  пьезо¬
электрических  приемников  давления.  Правда,
сегнетова  соль  обладает  еще  более  высокой  пьезо¬
электрической  константой,  однако  она  менее  при¬
годна  из-за  большой  диэлектрической  постоян¬
ной.  Кроме  того,  благодаря  очень  хорошим
упругим  свойствам  сульфат  лития  обладает  и  наи¬
 Фиг.  175.  Пьезоэлек¬
трический  зонд  Лан-
жевена.
 а—продольный  разрез,
б—вид  спереди.
 высшей  из  известных  в  настоящее  время  кристал¬
лов  константой  деформации  h.
 Фейн  [588,  2785]  описывает  микрофон,  вы¬
полненный  на  базе  кристалла  ADP  и  работаю¬
щий  на  частотах  до  1  мггц.  В  этом  микрофоне
 Фиг.  176.  Пьезоэлектрический
микрофон  с  кристаллами  сегне-
товой  соли.
 применяется  конусообразный  кристалл,  направ¬
ленный  своей  вершиной  навстречу  звуковым
волнам,  что  позволяет  получить  приемник  звука,
приближающийся  к  точечному.
 На  фиг.  176  изображена  конструкция  кри¬
сталлического  микрофона,  разработанного  в  аку¬
стической  лаборатории  Пенсильванского  госу¬
дарственного  колледжа  [2278];  в  качестве  пьезо¬
электрического  элемента  здесь  применяются
 Фиг.  177.  Пьезоэлектрический  микро¬
фон  с  керамикой  титаната  бария.
 четыре  пластинки  сегнетовой  соли  (Х-срез),
включенные  параллельно.  Чувствительность
этого  микрофона  в  воде  составляет  около
10~5в-дин'1-см2,  причем  она  практически  по¬
стоянна  в  диапазоне  10—200  кгц.
 На  фиг.  177  показан  продольный  разрез  раз¬
работанного  в  той  же  лаборатории  микрофона,
использующего  титанат  бария.  Пьезоэлектри¬
ческий  элемент  а  представляет  собой  полый

§  3.  Электрические  приемники  звука.  Ультразвуковой  интерферометр
 153
 цилиндр  длиной  1,5  мм  и  диаметром  1,5  мм\
толщина  стенки  цилиндра  составляет  0,3  мм;
элемент  реагирует  на  давление,  действующее
в  радиальных  направлениях.  Цилиндр  из  тита¬
ната  бария  при  помощи  двух  резиновых  колец
Ь  удерживается  на  изолированной  металличес¬
кой  проволоке  с;  с  обеих  сторон  он  приклеен
к  проволоке  с,  которая  образует  вывод  от  внут¬
реннего  электрода  цилиндра;  проволока  с  укреп¬
лена  внутри  тонкой  металлической  трубки  d.
Склейка  проволоки  с  с  трубкой  d  в  соответствую¬
щих  точках  помеднена  гальваническим  способом,
и  этот  слой  меди  образует  вывод  от  внешнего
электрода  цилиндра.  Чувствительность  этого  ми¬
крофона  равна  приблизительно  Ю^в-дин^-см2.
Особым  преимуществом  микрофона  является
его  исключительно  высокая  стабильность;  по¬
этому  его  можно  использовать  и  для  измерения
звуков  большой  интенсивности  (до  10  вт/см2),
лежащих  в  диапазоне  10—100  кгц.  Аналогичный
микрофон  описывают  Бугош,  Егер  и  Ховорка
[2573].
 Описания  различных  кристаллических  мик¬
рофонов  можно  найти  также  в  работах  Грота
и  Либермана  [754],  Рудника  и  Ротенберга  [1762]
и  Гюттнера  [2951].  Последний  приводит  также
эквивалентную  схему  пьезоэлектрического
приемника  и  показывает,  как  по  пьезоэлектри¬
ческим  параметрам  кристалла  рассчитать  важную
с  точки  зрения  к.  п.  д.  чувствительность  микро¬
фона,  т.  е.  напряжение  холостого  хода  на  еди¬
ницу  давления.
 Особое  преимущество  таких  кристаллических
микрофонов  состоит  в  том,  что  их  можно  выпол¬
нить  «акустически  жесткими»;  иными  словами,
их  акустическое  сопротивление  может  быть  сде¬
лано  большим  по  сравнению  с  акустическим  со¬
противлением  окружающей  среды1).  Только
в  этом  случае  приемник  звука  не  оказывает
обратной  реакции  на  звуковое  поле.  Для  умень¬
шения  влияния  микрофона  на  поле  размеры  его
должны  быть  малы  по  сравнению  с  длиной  зву¬
ковой  волны.  Особое  внимание  при  конструиро¬
вании  микрофонов  следует  обращать  на  аку¬
стическую  изоляцию  звукочувствительного  эле¬
мента  от  держателя;  в  противном  случае  микрофон
будет  реагировать  не  только  на  собственно  зву¬
ковое  поле,  но  и  на  вибрации  держателя.  Кроме
того,  для  защиты  микрофона  и  соединительного
кабеля  от  электрических  высокочастотных  наво¬
док  как  тот,  так  и  другой  должны  быть  хорошо
экранированы.  Вильямс,  Кек  и  Смит  [4428,
4429]  выполнили  исследование  влияния  помех,
 обусловленных  наводками  и  вибрациями  при
измерении  силы  звука  вдоль  оси  звукового
пучка  в  воде.
 Усилитель,  предназначенный  для  приема  раз¬
виваемых  кристаллом  электрических  напряже¬
ний,  разделяют  обычно  на  предварительный
 г)  См.  примечание  на  стр.  149.—Прим.  ред.
 Фиг.  178.  Измеритель  звуковых
давлений  с  кристаллическим  микро^
фоном.
 и  основной,  причем  первый  из  них  стараются  по
возможности  приблизить  к  микрофону.  В  ка¬
честве  примера  на  фиг.  178  изображен  микрофон
с  усилителем  и  индикатором,  разработанный
фирмой  «Масса  Лэбораторис»  (Кливленд,  Огайо).
Этот  прибор  работает  в  диапазоне  до  250  кгц
и  измеряет  давления  от  нескольких  дин/см2  до
106  дин/см2  при  приблизительно  линейной  за¬
висимости  показаний  прибора  от  измеряемого
звукового  давления.
 Очень  простой  пьезоэлектрический  микрофон,
выполненный  в  виде  точечного  зонда  и  предназ¬
наченный  для  измерения  в  ультразвуковом  диа¬
пазоне,  описывает  Коппельман  [3310].  Он  со¬
стоит  (фиг.  179,  а)  из  стальной  проволоки  диа¬
метром  0,5  мм  и  длиной  200  мм,  покрытой  плохо
проводящей  звук  резиновой  или  пластмассовой
оболочкой,  причем  между  проволокой  и  оболоч¬
кой  остается  слой  воздуха,  также  являющийся
изолятором  звука.  На  одном  конце  проволока
склеена  с  оболочкой,  а  на  другом  конце  к  ней
приклеен  пьезоэлектрический  кристалл.  При  из¬

154
 Глава  III.  Прием  'и  измерение  ультразвука
 мерениях  зонд  погружается  в  облучаемую  жид¬
кость  и  звуковые  колебания,  воспринимаемые
концом  проволоки,  передаются  по  ней  к  кристал¬
лу.  При  помощи  хорошего  резонансного  усили¬
теля  таким  зондом  можно  измерять  силу  звука,
составляющую  лишь  2,5-10-2  вт/см21).
 Фиг.  179.  Пьезоэлектрический
(а)  и  магнитострикционные  (б,  в)
зонды  по  Коппельману.
 Вместо  пьезоэлектрических  кристаллов  в  ка¬
честве  индикаторов  можно,  конечно,  применять
и  магнитострикционные  элементы,  использующие
обратный  магнитострикционный  эффект.  Соот¬
ветствующие  конструкции  и  схемы  приводит
 Фиг.  180.  Магнитострикционный  микрофон.
 Пирс  [1589].  Описания  магнитострикционных
приемников  звука,  использующих  никелевые
стержни  и  работающих  на  частотах  до  100  кгц,
можно  найти  у  Куямы  [1158],  Голдмана  [721],
Смита  и  Веймера  [1953]  и  Канака  и  Гавро
[2603].
 На  фиг.  180  показан  продольный  разрез
магнитострикционного  микрофона,  разработан¬
ного  в  акустической  лаборатории  Пенсильван¬
ского  государственного  колледжа  [2278];  магни-
тострикционным  элементом  служит  здесь  тонко¬
стенная  никелевая  трубка,  имеющая  в  длину
и  в  диаметре  по  1,5  м  ч.  На  эту  трубку  положена
 г)  Измерительные  пьезоэлектрические  приемники
ультразвука  в  жидкости  описаны  также  Кожуховым
и  Соколовым  [5192],  Андреевым  [5176J  и  др  ,—Прим.
ред.
 тороидальная  обмотка,  содержащая  100  витков.
Весь  сердечник,  в  котором  падающие  в  радиаль¬
ных  направлениях  звуковые  волны  возбуждают
колебания  растяжения,  укреплен  на  переднем
конце  медной  проволоки,  расположенной  на  оси
металлической  трубки.  Чувствительность  этого
микрофона  составляет  приблизительно
10~дв-дин"1-см2.
 По  аналогии  с  пьезоэлектрическим  зондом
Коппельман  [3310]  описывает  также  и  магнито¬
стрикционный  зонд  (фиг.  179,  б).  Здесь  тонкая
никелевая  проволока  вклеена  своим  передним
концом  в  резиновую  или  пластмассовую  оболочку.
На  свободном  конце  проволоки  располагается
небольшая  катушка  индуктивности.  Под  дей¬
ствием  звуковых  волн  в  проволоке  возбуждаются
продольные  колебания,  что  приводит  к  возник¬
новению  переменной  э.  д.  с.  в  катушке.  По¬
скольку  продольные  колебания  в  проволоке
возбуждаются  в  основном  в  пучностях  давления,
постольку  такой  микрофон  является  чистым
приемником  давления,  способным  работать  на
частотах  до  нескольких  мегагерц.  Обычно  для
возбуждения  в  катушке  в  силу  обратного  магни¬
тострикционного  эффекта  переменной  э.  д.  с.
достаточно  остаточного  магнетизма  в  никелевой
проволоке;  тем  не  менее  при  точных  измерениях
нетрудно  осуществить  подмагничивание  прово¬
локи  от  внешнего  магнитного  поля.  При  помощи
двух  расположенных  рядом  друг  с  другом  нике¬
левых  зондов  (фиг.  179,  в)  можно  реализовать
также  и  приемник  градиента  давления.  Легко
понять,  что  на  обеих  проволоках  устанавли¬
ваются  стоячие  волны;  поэтому,  перемещая  ка¬
тушку  по  проволоке,  можно  так  подобрать  отно¬
сительные  амплитуды  и  фазы  индуцируемых
в  них  напряжений,  что  при  определенном  поло¬
жении  зонда  в  звуковом  поле  снимаемое  с  микро¬
фона  результирующее  напряжение  обращается
в  нуль.
 1.  Ультразвуковой  интерферометр
 В  некоторых  случаях  оказывается  возможным
использовать  пьезоэлектрический  излучатель
также  и  в  качестве  приемника.  Еще  Ланжевен
[1178],  применяя  ультразвук  в  эхолоте,  при¬
нимал  отраженные  звуковые  волны  тем  же
кварцем,  который  за  мгновение  до  этого  работал
излучателем,  и  регистрировал  их  на  осцилло¬
графе  (см.  гл.  VI,  §  3,  п.  1).
 Если  поставить  перед  излучающим  кристал¬
лом  плоский  отражатель,  расположив  его  так,
чтобы  между  ним  и  излучающей  поверхностью
кристалла  установилась  стоячая  волна,  то  при

§  3.  Электрические  приемника  звука.  Ультразвуковой  интерферометр
 155
 перемещении  отражателя  воздействие  отражен¬
ной  волны  на  излучатель  будет  меняться,  что
можно  регистрировать  различными  способами.
Такое  устройство,  называемое  ультразвуковым
интерферометром,  позволяет  весьма  точно  изме¬
рять  длину  волны  и  используется  очень  часто.
Всякий  раз,  когда  расстояние  от  излучателя  до
отражателя  оказывается  равным  целому  числу
полуволн,  интенсивность  стоячей  звуковой  волны
достигает  максимума.  В  этом  случае  имеет  место
резонанс,  и  кристалл  как  излучатель  отдает
максимальную  энергию.  Нетрудно  видеть,  что
такие  резонансные  точки  повторяются  при  пе¬
ремещении  отражателя  через  каждые  Х/2  см.
Согласно  Хаббарду  [926,  928],  воздух  или
жидкость,  находящиеся  между  кристаллом  и  от¬
ражателем,  совместно  с  излучающим  кварцем
можно  рассматривать  как  единую  механическую
систему;  ее  кажущееся  сопротивление  периоди¬
чески  меняется  при  перемещении  отражателя.
 Рассмотрим  избыточное  давление  р  на  рас¬
стоянии  х  от  излучателя,  создаваемое  как  вол¬
ной,  распространяющейся  от  излучателя  к  отра¬
жателю,  так  и  волной,  отраженной  отражателем
и  распространяющейся  в  обратном  направлении.
Оно,  очевидно,  равно
 (136)
 т.  е.  представляется  суммой  величин  Р  и  Q,
причем  Q  находится  в  фазе  со  смещением  частиц
среды  С,  а  Р—с  их  скоростью  dQ/dt.  Величины
Р  и  Q,  согласно  Фоксу  [626],  определяются
выражениями
 ,  ^  [е  а(<21  ^  +  е  а(2/+*)]  sin  [ш  (21  —  х)/с] 	(138)
 1 	—  2уе~21а  cos  (2/w/c)  +  ч2е~А1сс
 где  с—скорость  звука,  I—расстояние  между  из¬
лучателем  и  отражателем,  у—коэффициент  отра¬
жения  звука  у  отражателя  xd=2tuf,  а—коэф¬
фициент  поглощения  среды,  определяемый  из
выражения  J  =J0e~2ax  (см.  гл.  II,  §  4).
 Нас  в  основном  интересует  давление  у  по¬
верхности  излучателя  (при  я=0).  В  этом  случае
 Нетрудно  видеть,  что  с  изменением  расстоя¬
ния  до  отражателя  I  величины  Р  и  Q  ,  а  значит,
и  определяемое  выражением  (136)  избыточное
 Фиг.  181.  Зависимость  величины  Р  от  рас¬
стояния  до  отражателя  /  при  у=1.
 давление  изменяются  периодически  с  периодом
Х/2.  На  фиг.  181  и  182  показаны  вычисленные
Хаббардом  [926]  зависимости  Р  и  Q  от  I  при
a  =0,1  и  y=1.  Уменьшение  резонансных  макси¬
мумов  по  мере  увеличения  I  обусловлено  погло¬
щением  звука  в  среде.  Зависимость  Р  и  Q  от  /
при  a  =0  и  у<  1  показана  на  фиг.  183;  мы  видим,
что  в  этом  случае  резонансные  пики  значительно
менее  остры.
 Сравнивая  выражение  (136)  с  уравнением
(95),  описывающим  вынужденные  колебания
кварцевой  пластинки,  видим,  что  величина  р0с0Р
в  выражении  (136)  соответствует  силе  трения
W,  а  величина  р0c0®Q—упругости  пластинки  G.
 выражения  (137)  и  (138)  принимают  вид
 Для  газов,  гдеу=1,  оба  выражения  прини¬
мают  особенно  простой  вид

156
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 Следовательно,  если  рассматривать  кристалл
и  заключенную  между  ним  и  отражателем  среду
как  единую  колебательную  систему,  то  ее  можно
 Фиг.  182.  Зависимость  величины  Q  от  расстояния
до  отражателя  I  при  Tf=l.
 заменить  эквивалентной  электрической  схемой,
которая,  как  и  схема,  изображенная  на  фиг.  77,
состоит  из  последовательно  соединенных  индук¬
тивности,  емкости  и  активного  сопротивления.
 Фиг.  183.  Зависимость  Р  и  Q  от
расстояния  до  отражателя  при  а=0
и  ПГ—0,9.
 Согласно  теории  Хаббарда,  электрические  экви¬
валентные  параметры  кварца  R  и  С  заменяются
теперь  величинами  R'  и  С',  причем
 С
 Здесь  k=p0c0d2/4e\\F  есть,  согласно  выражению
(120),  сопротивление  излучения  пластинки,  ра¬
ботающей  одной  стороной  и  излучающей  в  среду
 с  акустическим  сопротивлением  р0е0  (F—площадь
поверхности  пластинки,  d—ее  толщина,  еп—
действующая  пьезоэлектрическая  константа).
 При  этих  условиях  сопротивление  интерфе¬
рометра  Z*  представляется  выражением
 (HI)
 Таким  образом,  изменение  расстояния  до
отражателя  /,  а  значит,  и  величин  Р  и  Q  при¬
водит  к  периодическому  изменению  сопротивле¬
ния  Z*,  т.  е.  к  увеличению  и  уменьшению  про*
текающего  через  кристалл  тока  высокой  частоты.
 Наряду  с  этим  изменением,  обусловленным
главным  образом  изменением  R'  [см.  выражение
(139)],  периодически  меняется  и  определяемая
выражением  (140)  эквивалентная  емкость  кри¬
сталла  С',  а  значит,  и  частота  колебаний.
 Как  следует  из  формулы  (1386)  и  фиг.  182,
при  1=пк/4  величина  Q  обращается  в  нуль.  Со¬
гласно  выражению  (140),  в  этих  точках  С'=С;
следовательно,  здесь  собственная  частота  кварца
не  меняется,  а  меняется  лишь  его  эквивалентное
сопротивление.  Это  изменение  емкостного  и  оми¬
ческого  сопротивлений  кварца  в  интерферометре
еще  до  появления  теории  Хаббарда  эксперимен¬
тально  установили  Клейн  и  Хершбергер  [1055]  у
проводившие  измерения  при  помощи  мостовой
схемы.  Теорию  ультразвукового  интерферометра
для  измерений  в  газах  независимо  от  Хаббарда
разработал  также  Хершбергер  [840].
 Сравнительно  недавно  Боргнис  [2504]  по¬
строил  весьма  общую  теорию  акустического  ин¬
терферометра;  с  сожалению,  мы  не  можем  оста¬
навливаться  на  ней  сколько-нибудь  подробно.
Для  сопротивления  ультразвукового  интерферо¬
метра  Zt  Боргнис  получил  выражение
 г  для  излучателя  в  виде  пластинки
 толщиной  d  и  площадью  F;
 для  стержневого  излучателя  длиной
 толщиной  d  и  с  излучающей  поверх¬
ностью  F;

§  3.  Электрические  приемники  звука.  Ультразвуковой  интерферометр
 157
 р0с0,  Pi^i—акустические  сопротивления  среды  и
кристалла;  а—коэффициент  поглощения  в  среде;
у—коэффициент  отражения  на  границе  среда—
отражатель;  этот  коэффициент  характеризует
изменение  амплитуды  и  фазы  0  отраженной  волны.
 Выражение  (142)  выведено  в  предположении
малости  величин  а  и  у  и  применительно  к  излу¬
чателю,  дающему  плоские  волны.  Первое  слагае¬
мое  в  этом  выражении  характеризует  сопротив¬
ление  собственно  пьезоэлектрического  кристал¬
ла,  а  второе  слагаемое  учитывает  влияние  среды.
При  этом  выражение  —/(m/2)  ctg(<p/2)  в  знаме¬
нателе  представляет  собой  своего  рода  коэффи¬
циент  связи.  Если  кристалл  возбуждается  на
резонансе,  то  d==X/2,  <р  =ти  и  выражение  (142)
принимает  более  простой  вид
 Заменяя  г  его  значением,  приводим  последнюю
формулу  к  виду
 (143)
 что  совпадает  с  полученным  Хаббардом  выраже¬
нием  (141),  если  фигурирующие  в  (141)  величины
Р  и  Q  заменить  их  выражениями  по  формулам
(137а)  и  (138а).
 Положения  отражателя,  соответствующие
резонансу,  можно  различными  способами  опре¬
делить  по  мощности,  потребляемой  генератором,
питающим  излучающий  кварц.  Так,  например,
при  перемещении  отражателя  изменяются  напря¬
жение  на  электродах  кварца  (его  можно  изме¬
рять  ламповым  вольтметром  или  регистрировать
его  изменение  при  помощи  неоновой  лампы),
протекающий  через  кварц  ток  высокой  частоты
(его  можно  измерять  термоприбором  или,  со¬
гласно  Линдстрёму  [3438],  при  помощи  терми¬
стора)  и,  наконец,  анодный  ток  лампового  гене¬
ратора.  Кроме  того,  имеет  место  небольшое,
но  все  же  поддающееся  измерению  изменение
частоты  колебаний  кварца.  По  этим  изменениям
электрических  величин  можно  весьма  точно  ре¬
гистрировать  точки  резонанса.
 Пирс  11588]  измерял  этим  способом  длины
волн  ультразвука  в  газах.  Одна  из  первых  се¬
рий  его  измерений  представлена  на  фиг.  184;
по  оси  абсцисс  здесь  отложено  расстояние  до
отражателя,  а  по  оси  ординат—показания  мил¬
лиамперметра,  включенного  в  анодную  цепь  гене¬
ратора,  собранного  по  схеме  фиг.  109.  Таким
способом  можно  замерять  сотни  максимумов
тока,  а  значит,  и  резонансных  положений  отра¬
 жателя  и  тем  самым  измерять  длину  звуковых
волн  с  высокой  точностью  (ср.  также  гл.  Ill,  §  1).
 Излучающий  кварц  в  интерферометрах  можно
включать  как  по  осцилляторной  (фиг.  109),  так
и  по  резонаторной  (фиг.  103  и  104)  схемам.
Резонаторную  схему  следует  применять  в  тех
случаях,  когда  окружающая  среда  сильно  на¬
гружает  кварц,  например  в  жидкостях.  При
измерениях  в  газах,  где  затухание  кварца  в  силу
малого  акустического  сопротивления  газа  весьма
 Расстояиие  между  кварцем  и  отражателем,  мм
 Фиг.  184.  Стоячая  волна  в  воздухе,  измеренная
по  обратному  воздействию  звуковых  волн  на  излу¬
чатель.
 мало,  предпочтительнее  осцилляторная  схема,
так  как  она  проще.  В  этом  случае  при  малом  рас¬
стоянии  до  отражателя  из-за  сильной  реакции
колеблющегося  объема  газа  на  кварц  колебания
в  нем  могут  быть  сорваны;  применение  индуктив¬
ной  обратной  связи  устраняет  этот  недостаток.
Однако  обратная  связь  должна  быть  достаточно
слабой:  при  отключенном  кварце  схема  не  должна
генерировать.
 Часто  применяются  также  интерферометры,
построенные  по  схеме,  изображенной  на  фиг.  185
[600,  1268].  Напряжение  высокой  частоты,  пи¬
тающее  излучатель  интерферометра,  генерируется
кварцевым  гетеродином  G  и  усиливается  в  двух¬
каскадном  усилителе  V.  На  выходе  усилителя
включен  колебательный  контур,  с  которым  емко¬
стной  связью  связан  кварц  интерферометра  J.
Параллельно  с  излучающим  кварцем  включен
чувствительный  ламповый  вольтметр  R,  измеряю¬
щий  переменное  напряжение  на  кварце,  периоди¬
чески  изменяющееся  при  перемещении  отража¬
теля  и  достигающее  максимума  при  расстоянии
между  кварцем  и  отражателем,  кратном  Х/2.
 Необходимо  обратить  внимание  еще  на  сле¬
дующее  явление:  если  в  функции  от  расстояния
 I 	измерять  ток  высокой  частоты  в  подключенном
параллельно  кварцу  контуре  или,  что  проще,
анодный  ток  генератора,  то  изменение  тока  ока¬
зывается  различным  в  зависимости  от  того,
работают  ли  кварц  и  отражатель  в  газе  или
в  жидкости  (фиг.  186).  В  первом  случае  наблю¬

/58
 Глава  III,  Прием  и  измерение  ультразвука
 даются  острые  максимумы  тока  при  /=2пХ/4,
а  во  втором  случае—такие  же  острые  минимумы
в  лежащих  посередине  точках,  т.  е.  при  I  =
=  (2/г  -[-1)Х/4.  Согласно  Фоксу  [626],  обобщившему
 получены  на  одной  и  той  же  частоте.  Различный
ход  кривых  обусловлен  фактором  m/р,  где  т—
отношение  акустического  сопротивления  среды
в  интерферометре  р0с0  к  сопротивлению  кварца
 теорию  ультразвукового  интерферометра,  это
явление  объясняется  следующим  образом.  Зату¬
хание  кварца,  работающего  в  газе,  весьма  мало,
и  дополнительное  возрастание  тока  имеет  место
 Фиг.  186.  Зависимость  тока  в  резонансном  контуре
ультразвукового  интерферометра  от  расстояния  I  до
отражателя  в  газе  (сплошная  линия)  и  в  жидкости  (пунк¬
тирная  линия).
 лишь  в  моменты  резонанса  объема  газа;  в  жидко¬
стях,  напротив,  кварц  сильно  загружен,  и  мы
замечаем  лишь  те  моменты,  когда  колебания
объема  жидкости  отсутствуют.  В  упомянутой
уже  выше  работе  [2504]  Боргнис  указывает,  что
изображенные  на  фиг.  186  кривые  оказываются
столь  различны  лишь  в  тех  случаях,  когда  они
 р^.  Если,  например,  переходя  от  измерений
в  жидкости  к  измерениям  в  газе,  понизить  ча¬
стоту  в  У  РжСж/ргСг  раз  или,  наоборот,  переходя
от  газа  к  жидкости,  повысить  частоту  в.
V?жCжl?тCT  раз,  то  соответствующие  кривые  для
жидкости  и  газа  будут  совпадать  друг  tc  дру¬
гом.
 Влияние  отраженной  волны  на  колебания
кварца  и  обусловленное  этим  увеличение  зату¬
хания  и  изменение  частоты  были  исследованы
и  измерены  количественно  также  Хигнером
[821]  и  Даем  [540].  Хаббард  и  Лумис  [937—
939]  показали,  что  изменение  частоты  можно
обнаружить  путем  гетеродинирования  и  исполь¬
зовать  его  для  измерения  длин  звуковых  волн.
На  частоту  колебаний  кварца  накладывается
вторая  частота,  получаемая  от  кварцевого  гете¬
родина.  Возникающий  при  этом  разностный  тон
с  частотой  порядка  1  кгц  сравнивается  с  тоном
камертонного  генератора.  Если  при  перемещении
отражателя  частота  колебаний  кварца,  а  следо¬
вательно,  и  разностный  тон  изменится,  то  колеба¬
тельный  контур  кварца  при  помощи  дополни¬
тельного  конденсатора  подстраивается  на  исход¬
ную  частоту.  С  одной  стороны,  такой  метод  по¬
зволяет  по  положению  ротора  дополнительного
конденсатора  очень  точно  регистрировать  рас¬
стояния  до  отражателя,  отличающиеся  на  Х/2,
а  с  другой  стороны,  при  этом  компенсируются
даже  небольшие  изменения  частоты,  которые
все  же  могли  бы  сказаться  на  результатах  изме¬
рений  длины  звуковой  волны.
 Фиг.  185.  Схема  ультразвукового  интерферометра  с  кварцевой  стабилизацией.

§  3.  Электрические  приемники  звука.  Ультразвуковой  интерферометр
 159*
 Описанный  метод,  использованный  с  некото¬
рыми  изменениями  также  Виссом  [2182]  при
постройке  им  самопишущего  интерферометра
(см.  гл.  IV,  §  1,  п.  2),  лежит  в  основе  некоторых
наиболее  точных  приборов  для  измерения  длин
ультразвуковых  волн.  Современные  приборы  та¬
кого  типа  обеспечивают  точность  измерения  длины
волны  до  0,05%.  Хаббард  [924,  931]  указывает,
что,  обратив  ультразвуковой  интерферометр,
можно  с  его  помощью  проверять  точность  из¬
готовления  резьбы  в  микрометрических  винтах.
Оздоган  [1457,  3676]  применил  ультразвуковой
интерферометр  для  определения  истинных  соб¬
ственных  частот  прямоугольных  кварцевых  пла¬
стинок.
 В  описанных  выше  интерферометрах  измере¬
ние  длины  волны  производилось  путем  переме¬
щения  отражающей  пластинки.  При  таких  изме¬
рениях  требуется  строго  соблюдать  параллель¬
ность  отражателя  излучающей  поверхности
излучателя  (по  этому  вопросу  см.  сообра¬
жения,  развитые  в  гл.  IV,  §  1,  п.  2).  Кроме
того,  образующиеся  в  интерферометре  стоя¬
чие  волны  выражены  тем  резче,  чем  больше
коэффициент  отражения  на  границе  среда—
отражатель.  Согласно  данным  табл.  1,  коэф¬
фициент  отражения  на  границе  вода—металл
равен  приблизительно  86—89%,  а  на  границе
жидкость—воздух—около  99%.  Поэтому  Фокс
и  Хантер  [2813,  3090]  описали  ультразвуковой
интерферометр  для  жидкостей,  в  котором  звуко¬
вые  волны  отражаются  от  границы  жидкость—
воздух.  Если  при  помощи  трех  юстировочных
винтов  установить  горизонтально  расположен¬
ный  излучатель  строго  по  ватерпасу,  то  поверх¬
ность  находящегося  над  излучателем  столба
жидкости  оказывается  абсолютно  параллельной
поверхности  излучателя.  Меняя  высоту  столба
жидкости,  можно  изменять  расстояние  от  излу¬
чателя  до  отражающей  поверхности;  при  этом,
как  и  в  описанных  выше  конструкциях,  периоди¬
чески  меняется  сопротивление  прибора.  Тео¬
рия  такого  интерферометра  со  свободной  поверх¬
ностью  жидкости  приведена  в  работе  Хантера
и  Фокса  [3091].
 Фрай  [2836,  2839],  а  также  Гринспан  и  Томп¬
сон  [2925]  показали  недавно,  что  отражатель
ультразвукового  интерферометра  можно  заме¬
нить  пьезоэлектрической  пластинкой,  возбуж¬
даемой  падающими  на  нее  звуковыми  волнами.
Резонансы,  возникающие  при  перемещении  при¬
емной  пластинки,  проявляются  в  виде  максиму¬
мов  развиваемого  на  ней  напряжения,  что  и  мо¬
жет  служить  способом  измерения  длины  волны.
Теория  такого  интерферометра  с  двумя  кристал¬
 Лами  приведена  в  упомянутой  выше  работе  Фрая.
В  качестве  индикатора  в  таких  приборах  можно
применять  либо  связанный  с  кристаллом-прием¬
ником  ламповый  вольтметр,  либо,  согласно  Телес  -
нину  и  Красильникову  [4242],  электроннолуче¬
вую  трубку.  Если  ко  второй  паре  отклоняющих
пластин  трубки  подвести  переменное  напряжение,
подаваемое  на  излучатель,  то  на  экране  трубки
образуются  фигуры  Лиссажу,  по  форме  которых
можно  судить  о  возникающих  при  перемещении
кристалла-приемника  максимумах  и  миниму¬
мах.
 Акустический  интерферометр  позволяет  из¬
мерять  и  затухание.  Если  между  излучателем,
и  отражателем  поместить  звукопоглощающий  ма¬
териал,  то  интенсивность  отраженной  волны  па¬
дает;  поэтому  с  увеличением  расстояния  до  отра¬
жателя  реакция  отраженной  волны  на  кварц
уменьшается,  что  позволяет  определить  коэффи¬
циент  затухания  (подробности  см.  в  гл.  IV,
§2,  п.  2).
 Простой  расчет  (см.,  например,  Гопальи
[2909])  показывает,  что  искомый  коэффициент
затухания  звука  определяется  выражением
 где  а*—коэффициент  затухания,  отнесенный  к:
расстоянию,  равному  длине  волны  (см.  гл.  I,
§4),  а  6л  и  —показания  гальванометра,  вклю¬
ченного  в  анодный  контур  питающего  кварц  гене¬
ратора  высокой  частоты,  при  расположении  отра¬
жателя  интерферометра  в  точках  А  и  В,  отстоя¬
щих  одна  от  другой  на  расстоянии  пв—па,  рав¬
ном  целому  числу  длин  волн.
 Измерения  такого  типа  в  газах  впервые  про¬
вел  Пильмайер  [1565].  Сравнивая  измерения  на
интерферометре  с  измерениями  на  радиометре,
Пильмайер  установил,  что  отклонение  стрелки
гальванометра  пропорционально  квадрату  ам¬
плитуды  звукового  давления  как  перед  излуча¬
телем,  так  и  перед  отражателем.  Из  его  измере¬
ний  далее  следует,  что  максимумы  давления
с  увеличением  расстояния  до  отражателя  падают
по  логарифмическому  закону,  так  что  по  резуль¬
татам  таких  измерений  можно  получить  значения
коэффициента  поглощения,  хорошо  согласующие¬
ся  со  значениями,  полученными  радиометриче¬
ским  способом.  Теоретически  максимумы  давле¬
ния  с  увеличением  расстояния  до  отражателя  дол¬
жны  убывать  по  гиперболическому  закону  (см.  гл.
IV,  §  2,  п.  2),  однако  различие  между  обеими
этими  кривыми  столь  мало,  что  его  при  таких
измерениях  можно  не  учитывать.

160
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 После  того  как  Клейн  и  Хершбергер  [1054]
теоретически  и  экспериментально  установили,  что
резонансный  объем  интерферометра  можно  рас¬
сматривать  как  связанный  с  колебательным  кон¬
туром  кварца  и  что  параметры  этого  объема
влияют  на  затухание  контура  кварца,  Хаб¬
бард,  о  чем  мы  уже  упоминали  выше,  построил
строгую  теорию  интерферометра  как  прибора
для  измерения  коэффициентов  поглощения  звука.
Дальнейшие  сведения  по  этому  вопросу  читатель
найдет  в  гл.  IV,  §  2,  п.  2  и  §  4,  п.  2.
 Наряду  с  описанными  интерферометрами,
в  которых  измерение  длин  волн  и  затухания  осу¬
ществляется  изменением  длины  интерферометра,
следует  упомянуть  также  и  об  ультразвуковых
интерферометрах  с  фиксированным  расстоянием
до  отражателя,  т.  е.  с  постоянной  длиной;  такие
приборы  были  одновременно  предложены  Хаб¬
бардом  и  Цартманом  19401  и  Кнезером  [227].
Если  в  таком  приборе  изменять  частоту  возбуж¬
дения  кварца  или  длину  волны  в  среде  (послед¬
него  можно  достигнуть,  например,  изменением
температуры,  давления  или  состава  среды),  то
сопротивление  излучателя  изменяется  периоди¬
 чески,  проходя  через  максимумы  и  минимумы.
Последние  можно  регистрировать  любым  из  ука¬
занных  выше  способов.  Это  позволяет  без  приме¬
нения  каких-либо  подвижных  деталей  простым
изменением  частоты  определять  скорость  звука
в  заполняющей  интерферометр  среде;  при  неиз¬
менной  частоте  таким  способом  можно,  измерять
зависимость  скорости  звука  в  среде  от  давления,
температуры  и  т.  п.  (см.  также  гл.  IV,  §  4,  п.  2).
 Подробную  теорию  интерферометра  постоян¬
ной  длины  недавно  построил  Боргнис  [2505].
Он  прежде  всего  показал,  что  изменение  ампли¬
туды  и  фазы  отраженной  волны,  обусловленное
наличием  на  границе  среда—отражатель  коэф¬
фициента  отражения  у,  изменяет  абсолютные  зна¬
чения  положений  максимумов  и  минимумов  со¬
противления  интерферометра,  а  не  относительное
расстояние  между  двумя  следующими  друг  за
другом  максимумами  или  минимумами.  Таким
образом,  при  измерениях  скорости  звука  с  по¬
мощью  таких  интерферометров  исключается  по¬
правка,  на  необходимость  введения  которой  ука¬
зывалось  в  ряде  предыдущих  работ  [168,  830,
940,  1650].
 §  4.  ОПТИЧЕСКИЕ  МЕТОДЫ
 Уже  в  1866  г.  А.  Теплер  [2063—2065]  при¬
менил  теневой  метод  для  визуального  наблюде¬
ния  звуковых  волн,  возбужденных  электрической
искрой.  Этот  метод  впоследствии  был  усовершен¬
ствован  Вудом  [2172]  в  1899  г.  и  М.  Теплером
[2066]  в  1908  г.1).  Начиная  с  1930  г.  с  развитием
техники  получения  ультразвука  были  созданы
более  совершенные  оптические  методы  наблюде¬
ния  ультразвуковых  волн.  В  отличие  от  описан¬
ных  ранее  методов,  применимых  как  для  ультра¬
звуковых,  так  и  для  звуковых  частот,  новые  опти¬
ческие  методы,  рассматриваемые  ниже,  могут
быть  использованы  только  в  области  ультра¬
звука,  т.  е.  для  звука  с  достаточно  малой  длиной
волны.
 1. 	Теневой  метод
 Теневой  метод  позволяет  непосредственно  на¬
блюдать  изображение  ультразвуковой  волны;
при  этом  видимыми  будут  те  области  среды,  коэф¬
фициент  преломления  которых  изменяется  при
прохождении  волны.  Это  значит,  что  в  стоячей
звуковой  волне  темными  остаются  только  места,
соответствующие  узлам  давления.  Схема  опти¬
 *)  Интересное  усовершенствование  теневого  ме¬
тода  было  предложено  недавно  Райским  [5197].—
Прим.  ред.
 ческой  установки,  применяемой  для  таких  наб¬
людений,  изображена  на  фиг.  187.  При  помощи
объектива  О  в  точке  В  получается  изображение
диафрагмы  или  щели  S,  освещаемой  сильным
 Фиг.  187.  Схема  оптической  установки  для  ви¬
зуального  наблюдения  звуковых  волн  теневым
методом.
 источником  света  L  через  конденсорную  линзу  К-
Это  изображение  закрывается  экраном  такого
размера,  чтобы  прямые  лучи  света  не  могли
попасть  в  глаз  наблюдателя,  расположенный
в  точке  А.  Если  перед  объективом  О  создать  стоя¬
чую  звуковую  волну,  используя  для  этого  кварц
Q  и  отражатель  R,  то  лучи  света,  проходя  через
области  среды  с  измененным  коэффициентом  пре¬
ломления,  отклоняются  и  попадают  в  глаз  Л,
минуя  экран  В.  Таким  образом,  глаз  увидит
картину  стоячей  звуковой  волны,  в  которой
темным  местам  соответствуют  узлы,  а  светлым—
пучности  давления.  Для  фотографирования  полу¬

§  4.  Оптические  методы
 161
 ченной  картины  в  точке  А  помещается  объектив,
проектирующий  изображение  на  экран  или  фото¬
пластинку.  В  качестве  примера  могут  служить
полученные  этим  способом  фотографии  колеба¬
ний  на  гармониках  кварцевой  пластинки,  пока¬
занные  на  фиг.  81  и  82.
 Рассмотрим  кратко,  от  чего  зависит  чувст¬
вительность  теневого  метода.  Во  многих  работах
можно  найти  указание  на  то,  что  чувствитель¬
ность  этого  метода  растет  с  увеличением  расстоя¬
ния  от  объектива  О  до  экрана  В,  так  как  при
 Фиг.  188.  Иллюстрация  теневого  метода.
 увеличении  этого  расстояния  уже  небольшие  из¬
менения  коэффициента  преломления  в  исследуе¬
мой  среде  вызывают  заметные  отклонения  лучей
света  от  экрана  В.  Однако  Бэр  [148],  Соколов
[1975]  и  Хансен  [778]  показали,  что  чувстви¬
тельность  установки  не  может  быть  увеличена
применением  длиннофокусного  объектива.  Пре¬
имущества  использования  последнего  заключают¬
ся  лишь  в  возможности  увеличения  размеров
экрана  и  уменьшения  критичности  его  установки.
 Это  видно  из  следующих  рассуждений.  На
фиг.  188,а  представлена  система  двух  линз
и  L2,  дающая  изображение  S'  щели  S.  В  парал¬
лельном  пучке  лучей  между  обеими  линзами
имеется  область  длиной  х  и  шириной  dy  с  пере¬
менным  коэффициентом  преломления.  Коэффи¬
циент  преломления  меняется  в  вертикальном  на¬
правлении  в  пределах  указанной  области  на
величину  dn.  Так  как  скорость  света  в  верхней
части  этой  области  больше,  чем  в  нижней,  фронт
волны  поворачивается  на  угол  а.  Часть  светового
пучка,  проходящая  в  области  с  измененным  коэф¬
фициентом  преломления,  создает  второе  изобра¬
жение  щели  S",  причем  угловое  расстояние
между  двумя  изображениями  также  равно  а.
Совершенно  очевидно,  что  угол  а  пропорциона¬
лен  градиенту  коэффициента  преломления  dn/dy
 11л.  Бергман
 и  длине  х  области,  в  которой  меняется  п.  Таким
образом,  мы  получаем  соотношение
 Вследствие  диффракции  света  на  отверстии  оп¬
тической  системы  (системы  линз  и  L2)  вместо
резких  изображений  S'  или5"  щелиЗ  получается
диффракционная  картина  с  распределением  ин¬
тенсивности,  показанным  на  фиг.  188,6.  При
этом  угловое  расстояние  а'  между  главным  мак¬
симумом  и  первым  минимумом  тем  меньше,
чем  меньше  длина  световой  волны  и  чем  больше
диаметр  объектива,  или,  точнее,  используемой
части  объектива.  Поскольку  для  получения  изоб¬
ражения  S"  используется  часть  объектива  диа¬
метром  dy,  а'  определяется  выражением
 Для  раздельного  наблюдения  S"  и  S'  <х  должно
быть,  по  крайней  мере,  равно  а'  или  больше
него.  Следовательно,  имеет  место  равенство
 В  случае  применения  теневого  метода  с  экрани¬
рованием  центрального  изображения  щели  по¬
следнее  равенство  является  условием,  при  кото¬
ром  еще  возможно  наблюдать  изменение  коэф¬
фициента  преломления  dn.  В  это  равенство  не
входит  величина  фокусного  расстояния  системы
линз.
 Очень  важно,  чтобы  сам  объектив  О  не  имел
свилей,  искажающих  картину  ультразвуковой
волны.  Теневой  метод  был  экспериментально  и
теоретически  изучен  Шардином  [1844,  1845],
который  вместо  объектива  с  успехом  применял
вогнутое  зеркало  или  систему  двух  вогнутых
зеркал.
 Для  наблюдения  ультразвуковых  волн,  по¬
лучаемых  от  пьезокварцевого  излучателя,  тене¬
вой  метод  впервые  был  применен  Тавилем  [2043].
 Польман  [1609]  использовал  этот  метод,  что¬
бы  сделать  видимыми  стоячие  ультразвуковые
волны  в  газах.  Схема  его  установки  изображена
на  фиг.  189.  При  помощи  конденсора  и  неболь¬
шого  зеркала  щель  Р.  освещается  дуговой  лам¬
пой  В.  Длиннофокусный  объектив  О  (f=2  м)
и  зеркало  S2  дают  в  плоскости  щели  ее  резкое
изображение,  закрываемое  экраном  D  таким
образом,  чтобы  световой  пучок  не  попадал  в  оку¬
ляр  F.  Этот  окуляр  сфокусирован  на  стоячую
ультразвуковую  волну,  создаваемую  в  про¬
странстве  между  зеркалом  S2  и  объективом  О  при

162
 Г  л  а  вм  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 помощи  кварца  Q  и  отражателя  R.  Описанная
установка  аналогична  устройствам,  применяемым
в  автоколлимационном  методе.  Здесь  световой
пучок  дважды  пересекает  ультразвуковой  столб,
 Фиг.  189.  Установка  для
визуального  наблюдения
звуковых  волн  в  воздухе
теневым  методом.
 что  эквивалентно  увеличению  толщины  столба,
и  при  данной  силе  звука,  т.  е.  при  определенном
изменении  коэффициента  преломления,  вызывает
 Фиг.  190.  Изображение  стоячей  звуковой
волны  в  воздухе,  полученное  теневым  ме¬
тодом.
 в  пучностях  давления  большее  отклонение  света.
Полученная  таким  методом  картина  звуковой
волны  в  воздухе  при  длине  волны  Х=0,4  мм
изображена  на  фиг.  190.
 Теневой  метод  в  том  виде,  в  каком  он  был  рас¬
смотрен  до  сих  пор,  применим  для  наблюдения
узлов  и  пучностей  давления  звуковой  волны,
 т.  е.  так  называемой  ультразвуковой  решетки,
только  в  случае  стоячей  волны.  Для  бегущей
волны  во  всей  области  ее  движения  будет  наблю¬
даться  равномерное  просветление  поля  зрения.
Чтобы  наблюдать  ультразвуковую  решетку,  в
этом  случае  необходимо  применить  стробоско¬
пическое  освещение,  или,  как  указывал  Теплер,
кратковременно  осветить  процесс  в  нужный  мо¬
мент  времени  электрической  искрой.  Один  из  пер¬
вых  полученных  М.  Теплером  [2066]  снимков
 Фиг.  191.  Изображения  звуковых  волн,  распро¬
страняющихся  от  электрической  искры.
а  свободное  распространение,  б—распространение  через
диафрагму  в  виде  круга  с  отверстиями.  Снимки  полу¬
чены  теневым  методом.
 звуковой  волны,  распространяющейся  от  элект¬
рической  искры,  приведен  на  фиг.  191,а.  На¬
сколько  хорошие  результаты  дает  применение
простого  теневого  метода,  можно  судить  по  фо¬
тографии  фиг.  191,6,  полученной  Фоли  и  Сау-
дером  [625],  которые  несколько  улучшили  пер¬
воначальную  установку  Теплера.  Звуковая  вол¬
на,  полученная  при  помощи  искры,.распростра¬
няется  от  излучателя  налево  по  направлению
к  полукруглому  рефлектору,  имеющему  ряд  от¬
верстий  на  равных  расстояниях  друг  от  друга.
Ясно  видны  элементарные  сферические  волны,
идущие  от  отверстий  рефлектора,  отраженные
волны  и  сферическая  ультразвуковая  волна,  рас¬
пространяющаяся  без  помех  направо  от  излу¬
чателя.
 Освальд'  [1464]  применил  теневой  метод  при
изучении  акустики  помещений  и  получил  очень
хорошие  двумерные  фотографии  отражения  зву¬
ка  внутри  моделей  помещений.  На  фиг.  192  при¬
ведены  в  качестве  примера  две  полученные  таким
образом  фотографии.  На  снимке  192,а  хорошо
видны  волны,  отраженные  от  боковых  стенок  и  от
задней  стенки,  имеющей  форму  вогнутого  зерка¬
ла,  в  то  время  как  на  снимке  192,6  можно  за¬
метить  задержку  звука,  вызванную  диффрак-
цией  в  круглых  боковых  нишах.
 Применив  теневой  метод,  Тавиль  [2044]  сде¬
лал  видимыми  бегущие  ультразвуковые  волны

§  4.  Оптические  методы
 163
 в  воздухе.  В  его  установке  освещенная  щель  при
помощи  вогнутого  зеркала  проектировалась  на
проволоку  определенной  толщины  так,  чтобы
в  находящийся  за  ней  глаз  или  окуляр  свет  не
попадал.  При  прохождении  пучка  света,  идущего
 Фиг.  192.  Звуковые  волны,  полученные  от  искры
в  моделях  помещений.
 Фотографии  получены  при  помощи  теневого  метода.
 от  зеркала,  через  бегущую  ультразвуковую  вол¬
ну  на  темном  фоне  зеркала  видна  светлая  полоса.
Если  же  через  ультразвуковую  волну  прохо¬
дит  также  пучок  света,  идущий  от  щели  к  зер¬
калу,  то  светлая  полоса  оказывается  пересечен¬
ной  темными  полосками,  расстояние  между  ко¬
торыми  зависит  от  частоты  ультразвука.  В  этом
случае  свет,  проходя  через  бегущую  волну  в  пер¬
вый  раз,  испытывает  стробоскопический  эффект.
Более  подробно  это  явление  было  исследовано
Бэром  [150,  151];  мы  вернемся  еще  к  нему
в  гл.  V,  §  1  (см.  также  гл.  VI,  §  1).
 Однако  наблюдение  бегущих  звуковых  волн
теневым  методом  может  быть  значительно  успеш¬
нее  осуществлено  при  использовании  настоящего
стробоскопического  освещения.  Насхемефиг.  187,
например,  световой  пучок,  идущий  к  щели  S,
может  прерываться  при  помощи  конденсатора
Керра  с  частотой,  равной  частоте  переменного
напряжения,  возбуждающего  кварцевый  излу¬
чатель  ультразвука1).  Вместо  конденсатора  Кер¬
ра  может  быть  использован  описанный  в  гл.  VI,
§  1  ультразвуковой  стробоскоп.
 Бергман  [236],  используя  теневой  метод,  по¬
лучил  на  экране  изображение  бегущей  ультра¬
звуковой  волны  в  жидкости  при  помощи  вращаю¬
щегося  зеркала.  Схема  установки  показана  на
фиг.  193,  где  обозначения  совпадают  с  обозначе¬
ниями  на  фиг.  187.  Объектив  02  и  вращающееся
зеркало  R  создают  на  экране  М  изображение
бегущей  волны,  излучаемой  кварцем  Q  и  распро¬
страняющейся  в  кювете  Т.  Возникновение  стоя-
 г)  Такая  схема  была  разработана  Ржевкиным  и
Кречмером  [1126],  получившими  ряд  интересных  и
наглядных  снимков.—Прим.  ред.
 чих  волн  в  этом  случае  исключается  благодаря
применению  звукопоглощающего  материала  А.
Направление  вращения  зеркала  выбрано  таким
образом,  чтобы  изображение  волны  на  экране
двигалось  в  сторону,  противоположную  направле¬
нию  движения  волн.  При  правильно  выбранных
частоте  и  направлении  вращения  зеркала  на
экране  будут  видны  неподвижные  светлые  и  тем¬
ные  полосы—области  сжатия  и  разрежения  зву¬
ковой  волны,  распространяющейся  в  жидкости.
Обозначим  через  g  расстояние  от  объектива  02
до  кюветы  Т,  через  b  оптический  путь  от  эк¬
рана  М  до  того  же  объектива  02  и  выберем
положение  вращающегося  зеркала  так,  чтобы
расстояние  поверхности  зеркала  от  объектива
 02 	было  равно  расстоянию  ее  от  оси  вра¬
щения.  Тогда  будет  справедливо  выражение
ct~cs 	где  с  —измеряемая  скорость  звуковой
 Фиг.  193.  Установка  для  наблюдения  бегу¬
щих  звуковых  волн  теневым  методом  при  помощи
вращающегося  зеркала.
 волны  в  жидкости,  а  с3—скорость  изображения
волны  на  экране.  Если  г—число  оборотов  зеркала
в  минуту,  то
 где  сь—скорость  движения  картины*на  экране,
вызванная  вращением  зеркала.  Когда  изобра¬
жение  волны  на  экране  неподвижно,  скорость
съ  должна  быть  равна  си  откуда  следует,  что
 Таким  образом,  в  полученную  формулу  для
ct,  помимо  числа  оборотов  вращающегося  зер¬
кала  г,  входит  только  расстояние  g.  Чем  больше
g,  тем  меньшим  числом  оборотов  можно  огра¬
ничиться.  Так,  например,  для  рассматриваемого
диапазона  ультразвуковых  скоростей  в  жидко¬
стях  (900—1800  м/сек)  и  при  g=  3  м  могут  быть
использованы  устройства,  дающие  1500—
3000  об/мин.  Скорости  вращения  могут  быть
легко  определены  различными  способами,  на¬
пример  электрическим,  при  помощи  мостиковой
схемы.  Преимущество  этого  метода  заключается
в  возможности  его  применения  для  звуковых  волн
 11*

164
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 с  неизвестными  частотами  или  с  меняющейся
частотой.  Правда,  позднейшие  исследования
Бергмана  и  Эртеля  [246]  показали,  что  при  наб¬
людении  ультразвуковой  решетки  методом  вра¬
щающегося  зеркала  точность  измерений  не  может
быть  сделана  выше  0,5%  благодаря  некоторым
специфическим  физиологическим  процессам.  Ука¬
занный  метод  наблюдения  бегущих  ультразвуко¬
вых  волн  посредством  вращающегося  зеркала  был
использован  в  телевидении  Беккером  [216]  и
Джефри  [1001—1003]  (см.  гл.  VI,  §  2).
 использовавшаяся  в  этом  опыте  в  качестве  источ¬
ника  ультразвука  (она  вместе  с  креплением  хо¬
рошо  видна  в  левой  части  фиг.  194),  имела  диа¬
метр  30  мм,  толщину  2  мм  и  возбуждалась  на  3-й
гармонике  с  частотой  4,8  мггц.
 ^Следующим  примером  служит  полученная
Зейдлем  [1909]  фотография  ультразвуковой  кау¬
стической  поверхности,  возникающей  при  отра¬
жении  звукового  пучка  отцилиндризескоговогну-
того  зеркала  (фиг.  195).  При  фотографировании
пучка  звуковых  лучей  с  различными  направле-
 Ф  и  г.  194.  Фотография  диафрагми¬
рованного  звукового  пучка,  отра¬
жающегося  от  металлической  пла¬
стинки,  полученная  теневым  методом.
 Как  упоминалось  выше,  бегущие  звуковые
волны'  при  наблюдении  их  теневым  методом  дают
равномерное  просветление  поля  зрения  вдоль
,пути  распространения  волны.  Таким  образом,
имеется  достаточно  простой  метод  контроля  и  ис¬
следования  работы  пьезокварцевых  излучателей
в*жидкостях1).  Подобные  эксперименты  произ¬
водили  Бэр  [149,  153],  Джакомини  [696],  Ги-
деман  и  Хёш  [876],  Остерхаммель  [1473],  Пар-
тхасаратхи  [1531],  Зейдль  [1909],  Уиллард
[2146]  и  др.  На  фиг.  85,  например,  можно  видеть
картину  излучения  хорошо  и  плохо  колеблю¬
щихся  кварцевых  излучателей.  Из  снимка,  по-
.лученного  Джакомини  [696]  (фиг.  194),  видно,
,как  при  помощи  пробковой  диафрагмы  из  широ¬
кого  звукового  пучка  выделяется  пучок  диамет-
,ром  6  мм.  Полученный  таким  путем  звуковой
пучок  отражается  от  наклонно  поставленной  ме¬
таллической  пластинки.  Кварцевая  пластинка,
 .  г)  Одним.из  первых  обратил  на  это  внимание  Ржер-
к^н  [5199].—Прим.  ред.
 Фиг.  195.  Фокусирование  пучка  зву¬
ковых  волн  цилиндрическим  зеркалом*
 Фотография  получена  теневым  методом.
 ниями  распространения  необходимо  в  качестве
источника  света  использовать  диафрагму  с  круг¬
лым  отверстием,  так  как  в  случае  щели  на  снимке
лучше  изображаются  звуковые  волны,  распро¬
страняющиеся  перпендикулярно  к  щели,  и  вся
картина  излучения  искажается.
 Несколько  особенно  удачных  снимков  Уил¬
ларда  [2146]  приведены  на  фиг.  196.  На  фиг.
196,а  и  б  можно  видеть  двух-  и  четырехкратное
отражение  ультразвукового  пучка,  в  конце  пути
попадающего  на  поглотитель.  На  фиг.  196,  в  и  г
показано  отражение  широкого  пучка  звуковых
волн  (/=10  мггц)  от  цилиндрического  металли¬
ческого  вогнутого  зеркала.  Особенно  ясно  виден
отчетливо  выраженный  фокус  звуковой  волны
на  фиг.  196,  в.  На  фиг.  196,5  показано  распро¬
странение  звуковой  волны,  полученной  от  во¬
гнутой  кварцевой  пластинки.  Наконец,  на  по¬
следнем  снимке  (фиг.  196,  е)  широкий  ультразву¬
ковой  пучок  падает  на  три  алюминиевых  клина
с  разными  углами  при  вершине.  Звуковые  волны
проходят  сквозь  алюминиевую  пластинку  только

§  4.  Оптические  методы
 165
 в  тех  местах,  где  ее  толщина  равна  целому  крат¬
ному  числу  полуволн  в  металле  (см.  гл.  I,  §  2).
 Фиг.  196.  Ультразвуковые  пучки,  сфото¬
графированные  теневым  методом.
 а  и  б—двукратное  и  четырехкратное  отражение  от
плоских  металлических  поверхностей,  в—отражение
от  вогнутого  цилиндрического  зеркала  при  нормаль¬
ном  падении,  г—отражение  от  того  же  зеркала  при
косом  падении,  д—звуковая  волна  от  вогнутой  квар¬
цевой  пластинки,  е—прохождение  ультразвукового
пучка  через  алюминиевые  клинья  с  разными  углами
при  вершине.
 На  фиг.  197  воспроизведены  еще  четыре  пре¬
красных  снимка  Джакомини  [705],  полученные
на  частоте  4  мггц.  На  фиг.  197,  а  звуковой  пучок
падает  наклонно  из  воды  в  четыреххлористый
 углерод;  так  как  обе  жидкости  имеют  одинаковые
акустические  сопротивления  при  различных  ско-,
ростях  звука  (см.  табл.  20),  в  этом  случае  имеет
место  преломление  без  отражения.  Иначе  об-,
стоит  дело  в  случае,  которому  соответствует
фиг.  197,  б,  где  звуковой  пучок  падает  из  керо¬
сина  в  воду.
 Фиг.  197.  Ультразвуковые  пучки,  сфотогра¬
фированные  теневым  методом.
 а—переход  звукового  пучка  из  воды  в  четыреххлори¬
стый  углерод  без  отражения,  б—отражение  и  пре¬
ломление  звукового  пучка  при  переходе  из  керосина
в  воду,  в—звуконепроницаемость  алюминиевой  пла¬
стинки  толщиной  я/4,  г—звукопроницаемость  алю¬
миниевой  пластинки  толщиной  Х/2.
 Ввиду  того  что  обе  жидкости  обладают  разными
скоростями  и  разными  акустическими  сопро¬
тивлениями,  здесь  наблюдается  как  преломле¬
ние,  так  и  отражение  звука.  Так  как
 Свода  >  ^керосин,  ПреЛОМЛеННЫЙ  ПуЧОК  ОТКЛО-
 няется  от  нормали  к  поверхности  раздела  жидко¬
стей.  На  фиг.  197,в  и  г  ультразвуковой  пучок
падает  в  воде  перпендикулярно  на  тонкую  алю¬
миниевую  пластинку;  в  случае  в  толщина  пла¬
стинки  равна  Х/4,  поэтому,  согласно  выражению
(31),  отражение  должно  быть  максимальным,
а  прохождение  минимальным;  в  случае  г,  наобо¬
рот,  толщина  пластинки  равна  Х/2  и,  согласно
выражению  (32),  максимальным  будет  прохожде¬
ние  ультразвука.
 Фиг.  198,а  представляет  собой  фотографию
звукового  поля  плохо  колеблющегося  кварцевого
излучателя,  полученную  тем  же  методом;  легко
видеть  неравномерность  излучения  кварцевой,
пластинки.

Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 Если  заменить  в  оптической  установке  экран
В  (см.  фиг.  187)  отверстием  такого  же  размера
в  большом  экране,  то  весь  отклоненный  свет  не
будет  пропущен.  Области  звукового  поля  с  наи¬
большими  амплитудами  дадут  в  поле  зрения  наи¬
более  темные  места,  так  как  на  них  происходит
 Фиг.  198.  Звуковое  поле  колеблющейся  кварцевой
пластинки,  сфотографированное  теневым  методом  (по
Гидеману  и  Хёшу).
 а—при  затемнении  центрального  максимума,  б—при  затемнении
всех  диффракционных  максимумов.
 наиболее  сильное  отклонение  световых  лучей,
заслоняемых  далее  экраном.  Таким  образом,  фиг.
 198,6 	представляет  собой  в  известной  степени
негативное  изображение  фиг.  198,а,  получен¬
ной  для  того  же  звукового  поля.  Тем  же  способом
 Фиг.  199.  Излучение  (амплитудное  поле)  колеблю¬
щегося  кварца  шириной  4\.
 Гидеман  и  Остерхаммель  [877,  878,  1473]  полу¬
чили  фотографии  поля  амплитуд  вблизи  колеб¬
лющейся  круглой  кварцевой  пластинки  (фиг.
199).  Кварц  -ориентирован,  как  показано  на
фиг.  189.  Ширина  излучающей  поверхности  равна
4Х  (X—длина  ультразвуковой  волны  в  жидкости),
а  звуковая  частота—5320  кгц.  Хорошо  видна
острая  диаграмма  направленности  с  небольшими
боковыми  максимумами.  Эта  диаграмма  направ¬
 ленности  полностью  совпадает  с  результатом
расчета.  Фотография  волнового  поля  того  же
кварцевого  излучателя  приведена  для  сравнения
на  фиг.  200.  Она  была  получена  описанным  выше
методом  при  помощи  стробоскопического  освеще¬
ния.
 Ф  и  г.  200.  Волновое  поле  вокруг  колеблю¬
щегося  кварца  шириной
 5
 Фиг.  201.  Амплитудные  поля  узких  ко¬
леблющихся  кварцевых  стержней  для  раз¬
личных  значений  отношения  d/K.
a—d=  4.08Я,  б—10.38Л.
 Две  фотографии  амплитудных  полей  узких
кварцевых  стержней  для  различных  значений
отношения  d/\  приведены  на  фиг.  201.  Хорошо

§  4.  Оптические  методы
 167
 видно,  как  с  увеличением  отношения  d/\  растет
количество  боковых  максимумов.  Сравнение  экс¬
периментально  полученных  распределений  ам¬
плитуд  с  теорией  фраунгоферовой  диффракции
звука  на  щели  шириной  d  можно  найти  у  Остер-
хаммеля  [1473].
 При  использовании  белого  света  для  фото¬
графирования  ультразвукового  пучка  (см.  фиг.
198,  199  и  201)  области,  соответствующие  раз¬
личным  звуковым  интенсивностям,  будут  иметь
 Фиг.  202.  Амплитудное  поле  в  непосредствен¬
ной  близости  от  колеблющегося  кварца.
 разную  окраску,  так  как  диффракция  света  за¬
висит  не  только  от  силы  звука,  но  и  от  длины
световой  волны.  Следовательно,  места  равных
звуковых  давлений  будут  соединены  линиями
одинакового  цвета,  так  называемыми  изохро-
матами.  В  случае  применения  монохроматичес¬
кого  света  возможно  количественное  исследова¬
ние  распределения  энергии  в  звуковом  поле  по
почернению  фотопластинки.  Особенно  хорошим
примером  эффективности  указанного  оптического
метода  для  получения  изображений  звуковых
полей  служит  приведенная  на  фиг.  202  фотогра¬
фия,  изображающая  звуковое  поле  в  непо¬
средственной  близости  от  колеблющегося  кварца,
протяженность  которого  перпендикулярно  к  на¬
правлению  излучения  составляет  14,36  X.  Видна
достаточно  запутанная  интерференционная  кар¬
тина,  которую,  однако,  как  показал  Остерхам-
мель  .[1473],  можно  объяснить  во  всех  подроб¬
ностях,  применяя  известную  из  оптики  теорию
Юнга.
 Указанная  выше  возможность  визуального
наблюдения  посредством  теневого  метода  рас¬
пределения  амплитуд  в  поле,  а  также  при  стро¬
боскопическом  освещении  волнового  поля  бе¬
гущих  звуковых  волн  может  быть  применена
и  к  стоячим  волнам,  например,  в  прозрачных
 твердых  телах.  Однако  в  этом  случае  можно  по¬
лучить  только  картины  волнового  поля.  Если  же
для  получения  изображения  использовать  свет
только  одного  из  диффракционных  максимумов,
закрыв  экраном  центральный  максимум  и  макси¬
мумы  остальных  порядков,  то,  согласно  теории
Аббе  (см.  также  п.  2  настоящего  параграфа),
можно  будет  видеть  не  структуру  наблюдаемого
процесса,  а  его  равномерно  освещенное  изобра¬
жение  (Бэр  [149],  Гидеман  и  Хёш  [876]).  При
этом,  однако,  еще  можно  различить  неоднород¬
ности  с  размерами,  превышающими  длину  зву¬
ковой  волны.  Последнее  объясняется  тем,  что
отверстие,  пропускающее  свет  первого  макси¬
мума  (если  оно  не  слишком  мало),  может  про¬
пускать  также  лучи  света,  отклоненного  от  ука¬
занных  неоднородностей  под  углами,  меньшими,
чем  угол  первого  диффракционного  порядка.
Впрочем,  для  этой  же  цели  можно  использовать
свет  двух  соседних  диффракционных  порядков;
ввиду  некогерентности  света  четных  и  нечет¬
ных  порядков  интерференции  не  будет  возникать
 и, 	следовательно,  не  может  быть  получено  изобра¬
жения  структуры,  вызвавшей  диффракцию  света.
 Согласно  Бэру  [153],  явления  диффракции
Френеля  звуковых  волн  могут  быть  легко  изу¬
чены  при  помощи  теневого  метода  на  бегущих
плоских  звуковых  волнах  (см.  гл.  II,  §  5,  п.  2).
Наглядным  примером  может  служить  фиг.  203.
В  обоих  случаях  звуковые  волны  идут  слева
и  полностью  просветляют  темное  до  этого  поле
зрения.  На  фиг.  203,а  волна  (/=6540  кгц,  Х=
0,2  мм)  встречает  на  своем  пути  жестяной  экран
Л,  опущенный  сверху  в  ультразвуковое  поле.
 Фиг.  203.  Диффракция  Френеля  для  ультразвуковых
волн.
 а—диффракция  на  краю  металлического  экрана  А,  б—диффрак¬
ция  на  цилиндре  Z.
 Имеет  место  диффракция  на  краю  экрана,  па¬
раллельном  направлению  светового  луча.  Можно
представить  себе,  что  от  края  экрана  распростра¬
няется  цилиндрическая  волна,  которая  накла¬
дывается  на  первичную  плоскую  волну.  В  об¬
ласти  перекрытия  обеих  волн  места  максималь¬
ной  и  минимальной  интенсивности  отображаются

168
 Глава  III,  Прием  и  измерение  ультразвука
 конфокальными  параболами,  фокус  которых  сов¬
падает  с  краем  экрана,  а  ось—с  направлением
распространения  звуковой  волны.  На  фиг.  203,  а
отчетливо  видны  параболы  в  области  звуковой
тени  за  экраном  А;  появление  их  в  этой  части
пространства  обусловливается  некоторой  звуко¬
проницаемостью  экрана  А,  отсутствие  же  их
на  нижней  части  снимка  объясняется  большой
интенсивностью  первичной  волны,  вызывающей
сильную  освещенность  этой  части  поля  зрения.
 Фиг.  204.  Изображения  ультразвуковых  полей,  по¬
лученные  теневым  методом.
 а  и  б—комбинационные  волны  при  отражении  звуковых  волн  от
поверхности  жидкости  (а)  и  от  металлического  экрана  (б),  в  и
г—комбинационные  волны  внутри  наполненных  водой  полых
цилиндров.
 На  фиг.  203,6  изображена  звуковая  волна,
встречающая  на  своем  пути  металлический  ци¬
линдр  Z  диаметром  5  мм.  Благодаря  интерферен¬
ции  диффрагировавших  волн  в  области  звуковой
тени  получаются  гиперболы,  соответствующие  ме¬
стам  максимальной  и  минимальной  интенсивно¬
сти;  гиперболы  особенно  хорошо  заметны  на
некотором  расстоянии  от  цилиндра.  Хаббард,
Цартман  и  Ларкин  [941]  подобным  же  образом
исследовали  диффракцию  ультразвуковых  волн
в  непосредственной  близости  от  края  экрана,
щели  и  узкого  экрана  (аналогичные  фотографии
диффракции  на  ультразвуковых  волнах  были  опу¬
бликованы  Барнсом  и  Бэртоном  [2386]).
 На  фиг.  204  воспроизведены  фотографии,  по¬
лученные  Зейдлем  [1909]  (а,  6)  и  Даумом  (в,  г),
на  которых  особенно  хорошо  видно  образование
 комбинационных  волн.  Как  известно,  комбина¬
ционная  волна  возникает  при  наложении  двух
звуковых  волн.  На  фиг.  204,а  и  б  изображена
звуковая  волна,  падающая  под  углом  б  соответ¬
ственно  на  поверхность  жидкости  и  на  твердый
отражатель.  Волновой  фронт  комбинационной
волны  параллелен  отражателю,  длина  волны
Xfe=X/2cos  б.  На  фиг.  204,в  и  г  звуковая  волна
частоты  1  мггц  падает  извне  на  боковую  поверх¬
ность  наполненного  водой  стеклянного  цилиндра.
Внутри  цилиндра  звуковые  волны  многократно
отражаются  от  его  поверхности.  Таким  образом,
образуется  система  комбинационных  волн  с  вол¬
новыми  фронтами,  параллельными  поверхности
цилиндра,  причем  в  центре  цилиндра  возникает
зона  молчания.  Наконец,  на  фиг.  204,2  один
стеклянный  цилиндр  вставлен  в  другой,  причем
зона  молчания  образуется  в  центре  маленького
цилиндра1).
 Прекрасные  фотографии  ультразвуковых  волн
в  жидкостях,  полученные  теневым  методом,  можно
найти  в  работах  Барнса  и  Бэртона  [2386,  2580,
2581],  Бароне  [2389],  Джакомини  [696],Сетта
[4064],  Шоха  [4013]  и  Уилларда  [4419].
 Само  собой  разумеется,  что  теневой  метод
позволяет  сделать  видимыми  также  звуковые
волны  в  прозрачных  твердых  телах,  например
в  стеклах.  Изотропное  твердое  тело  благодаря
упругим  напряжениям,  вызванным  звуковой
волной,  приобретает  свойство  оптического  двой¬
ного  лучепреломления.  Поэтому  распростране¬
ние  звуковых  волн,  например,  в  стекле  или  плав¬
леном  кварце  может  быть  обнаружено,  если
соответствующие  тела  поместить  между  скрещен¬
ными  николями.  Поле  зрения  будет  просветлено
в  тех  местах,  где  вследствие  упругих  напряже¬
ний  возникло  двойное  лучепреломление.  Мак¬
Намара  и  Роджерс  [47396]  сделали  таким  мето¬
дом  видимым  путь  звукового  пучка  в  толстой
пластине  плавленого  кварца  (см.  также  фиг.
425—427).
 2. 	Диффракция  света  на  ультразвуковых
волнах
 Дебай  и  Сирс  [490,  496]  и  независимо  от  них
Люка  и  Бикар  [1241—1244]  обнаружили  в  1932  г.
диффракцию  света  на  ультразвуковых  волнах
в  жидкости.  Это  открытие  привело  в  настоящее
время  к  развитию  большого  количества  новых
методов  исследования  ультразвука.  Поводом
 г)  Фотографии,  приведенные  на  фиг.  204,6  и  г,
были  любезно  предоставлены  в  мое  распоряжение  док¬
тором  Даумом.

§  4.  Оптические  методы
 к  нему  послужила  развитая  в  1914—1920  гг.
Бриллюэном  [367,  370,  372]  теория  рассеяния
света  и  рентгеновских  лучей  на  тепловых  флук¬
туациях  плотности.  Тепловые  флуктуации
в  теории  Бриллюэна  представляются  в  виде  сово¬
купности  упругих  волн,  на  которых  и  происхо¬
дит  отражение  света  под  углом  Брэгга.  Можно
было  ожидать,  что  диффракционные  явления
будут  наблюдаться  и  на  искусственно  созданных
упругих  волнах  в  жидкости.
 Схема  установки,  использованной  указан¬
ными  выше  авторами,  приведена  на  фиг.  205.
 Фиг.  205.  Оптическая  установка  для  на¬
блюдения  диффракции  света  на  ультразву¬
ковых  волнах.
 Щель  Р  освещается  через  конденсор  К  сильным
источником  света  L.  Выходящий  из  линзы  Ог
параллельный  пучок  света  проходит  через  кювету
перпендикулярно  к  направлению  распростра¬
нения  ультразвуковой  волны,  возбуждаемой
в  кювете.  Вторая  линза  02  дает  изображение  щели
на  экране  S.  Если  щель  освещать  белым  светом,
то  на  экране  рядом  с  центральным  изображением
щели  появятся  интенсивные  диффракционные
спектры  вплоть  до  высоких  порядков.  Если  же
применять  для  освещения  щели  монохромати¬
ческий  свет,  то  на  месте  этих  боковых  спектров
будут  резкие  диффракционные  изобр  ажения  щели.
Фиг.  206  дает  представление  о  резкости  и  боль¬
шом  количестве  максимумов  наблюдаемой  диф-
фракционной  картины.  Для  возбуждения  ультра¬
звуковых  волн  с  успехом  может  быть  применена
установка,  показанная  на  фиг.  111.  Эксперимен¬
тальная  установка  для  демонстрационных
целей  была  описана  также  Смитом  и  Эвингом
[1952].
 .Явления  диффракции  света  на  ультразвуко¬
вых  волнах  могут  быть  объяснены  следующим
образом.  Бегущая  ультразвуковая  волна  в  жид¬
кости  представляет  собой  следующие  друг  за
другом  на  определенном  расстоянии  сжатия  и
разрежения  среды.  Расстояние  между  двумя
сжатиями  определяет  длину  звуковой  волны
в  жидкости.  Таким  образом,  мы  имеем  Дело  со
средой,  плотность  которой,  а  следовательно,
и  коэффициент  преломления  меняются  периоди¬
чески  в  направлении  распространения  звуковой
 волны.  При  прохождении  света  через  такую  среду
возникает  диффракция,  протекающая  по  таким  же
законам,  как  диффракция  на  обычной  диффрак-
ционной  решетке1).  Пусть  X—длина  звуковой
 Фиг.  '206.  Диф¬
фракционные  спек¬
тры,  полученные  на
звуковых  волнах
в  ксилоле  (основная
частота  и  третья  и
пятая  гармоники).
 Фиг.  207.  Диффракция  на
звуковых  волнах  в  ксилоле
при  возбуждении  кварца  одно¬
временно  на  нескольких  ча¬
стотах.
 волны  в  жидкости,  Л—длина  световой  волны
и  ak—угол  отклонения  диффракционного  спектра
k-ro  порядка.  Тогда  будет  выполняться  соотно¬
шение
 (144)
 Если  А—расстояние  от  экрана  до  звуковой  вол¬
ны,  a  dk—расстояние  между  центральным  мак¬
симумом  и  максимумом  ft-го  порядка,  то  для
случаев,  когда  А  велико  по  сравнению  с  dk  (в
большинстве  практических  случаев  это  условие
выполняется),  sin  ak  можно  заменить  отноше¬
нием  dJA  и  тогда
 Таким  образом,  уменьшение  длины  ультра¬
звуковой  волны,  связанное,  например,  с  повы¬
 *)  Это  утверждение  автора  не  вполне  точно.  См.  ни¬
же.—Прим.  ред.

170
 Г  л  а  в  а  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 шением  частоты  звука,  увеличивает  расстояние
между  диффракционными  максимумами.  На  фиг.
206  изображены  три  фотографии  звуковых  волн
в  ксилоле,  полученные,  когда  кварц  возбуждался
на  основной  частоте  и  на  третьей  и  пятой  гар¬
мониках.  Для  этих  гармоник  расстояния  между
диффракционными  максимумами  увеличиваются
соответственно  в  3  и  5  раз.  Расстояния  между
диффракционными  максимумами,  так  же  как
расстояние  А,  могут  быть  измерены  с  большой
точностью,  а  длина  световой  волны  является  из¬
вестной  величиной.  Поэтому  рассматриваемые
явления  диффракции  могут  лечь  в  основу  точ¬
ного  метода  измерения  длины  волны  и  скорости
звука  в  жидкости.  В  последнем  случае  необходимо
знать  также  частоту  звуковых  колебаний,  кото¬
рая  может  быть  определена  измерением  частоты
напряжения,  наложенного  на  кварцевый  излу¬
чатель.  Если  обозначить  частоту  звуковых  коле¬
баний  через  /,  а  скорость  звука  через  с,  то  фор¬
мула  (145)  может  быть  переписана  в  следующем
виде,  удобном  для  определения  скорости  ультра¬
звуковых  волн:
 где  Аэл.—длина  волны  электрических  колебаний,
возбуждающих  кварц.  Ниже  мы  еще  вернемся
к  этим  оптическим  методам,  пригодным  вплоть
до  частот  108  гц  (см.  [262,  263]).
 Возбуждая  кварцевый  излучатель  на  несколь¬
ких  частотах  одновременно,  например  на  основ¬
ной  частоте  и  на  одной  из  гармоник  или  на  двух
гармониках,  можно  получить  в  жидкости  не¬
сколько  различных  звуковых  волн,  каждая  из
которых  вызывает  появление  спектра  с  соответ¬
ствующими  расстояниями  между  линиями.  Впер¬
вые  такие  опыты  были  проделаны  Бергманом
[232].  В  качестве  примера  могут  служить  фото¬
графии,  приведенные  на  фиг.  207.  Фотография  1
относится  к  случаю  колебаний  кварца  с  основной
частотой  /=2548  кгцу  для  фотографии  2  частота
колебаний  кварца  была  равна  3  /.  Диффракцион-
ный  спектр,  получаемый  при  возбуждении  кварца
одновременно  на  основной  частоте  и  на  третьей
гармонике,  изображен  на  фотографии  3.  В  этом
случае  каждая  линия,  обусловленная  третьей
гармоникой  кварцевого  излучателя  (ср.  фото¬
графию  2),  сопровождается  максимумами,  вы¬
званными  основной  частотой.  Таким  же  путем
происходит  образование  спектров,  изображен¬
ных  на  фотографиях  4—9.  На  основании  таких
снимков  можно  определить,  возбуждается  ли
кварц  на  одной  или  на  нескольких  частотах.
 Аналогичные  опыты,  доказавшие,  что  кварц
может  быть  возбужден  также  на  четных  гармо¬
никах,  были  выполнены  Партхасаратхи,  Панде
и  Панчоли  [1502,  1520,  1538].  В  опытах  Берг¬
мана  были  использованы  два  различных  ламповых
генератора  для  одновременного  возбуждения
кварца  на  двух  частотах.  Упомянутым  выше
трем  авторам  [1502]  удалось,  ограничиваясь
одним  генератором,  получить  колебания  кварца
сразу  на  второй  и  третьей  гармониках  и  обнару¬
жить  эти  колебания  при  помощи  диффракции
света  на  ультразвуковых  волнах.
 Фиг.  208.  Диффракция  света  на  ампли-
тудно-модулированных  звуковых  волнах.
 Возбуждая  кварц  с  частотой  /,  которая  моду¬
лирована  более  низкой  частотой  /',  можно  полу¬
чить  диффракционную  картину,  показанную  на
фиг.  208  (Панчоли  и  Партхасаратхи  [1500]).  Ря¬
дом  с  соответствующими  частоте  /  диффракцион¬
ными  спектрами  первого  порядка  на  фотографии
можно  видеть  линии,  соответствующие  двум  боко¬
вым  частотам  /+/'  и  /—/',  появляющимся  вслед¬
ствие  модуляции.  Отсутствие  соответствующих
частоте  /'  боковых  линий  справа  и  слева  от  цен¬
трального  максимума  отличает  эту  фотографию
от  фотографии  5  на  фиг.  207.  Интенсивность
света  диффракционных  картин,  вызванных  ампли-
тудно-модулированной  звуковой  волной,  была
теоретически  рассчитана  на  основании  теории
Рамана—Ната  (см.  ниже  в  этом  пункте)  Эггерва-
лом,  Панчоли  и  Партхасаратхи  12289,  2290].
Кроме  того,  Эггервал  [2289]  показал,  что  по
относительной  интенсивности  различных  типов
линий  может  быть  определена  степень  модуля¬
ции.  Панчоли  и  Партхасаратхи  [1537]  на  той  же
установке  показали,  что  кварцевая  пластинка,
возбуждаемая  вдоль  оси  X,  будет  вследствие
поперечного  сжатия  давать  слабое  излучение
ультразвука  по  двум  другим  осям.
 По  Бергману  [230—2321,  явление  диффрак¬
ции  света  на  ультразвуковых  волнах  может  быть

§  4.  Оптические  методы
 171
 ^использовано  для  обнаружения  гармоник  в  ко¬
лебаниях  кварца  и  для  измерения  частоты.  Им
же  описан  созданный  на  этом  принципе  прецизи¬
онный  волномер  [235].
 Известное  явление  затягивания  колеблюще¬
гося  пьезокварца  может  быть  продемонстриро¬
вано  большому  количеству  зрителей  благодаря
наблюдающимся  при  этом  изменениям  диффрак-
щдонной  картины  (Гидеман  и  Асбах  [8621).
 Крайне  важно,  что  метод  косвенного  наблю¬
дения  ультразвуковых  волн  при  помощи  диф-
‘фракции  света  может  быть  применен  как  к  бегу¬
щим,  так  и  к  стоячим  волнам.  В  первом  случае
мы  имеем  дело  с  ультразвуковой  решеткой,  дви¬
жущейся  со  скоростью  звука  перпендикулярно
к  направлению  распространения  света.  В  этом
случае  будет  иметь  место  эффект  Допплера  для
-света.  Если  луч  света  частоты  v0,  падающий
перпендикулярно  на  звуковую  волну,  откло¬
няется  при  этом  на  угол  ±ак9  то  первоначальная
-скорость  света  С  изменяется  на  величину  ±  csinafe,
где  с—скорость  звуковой  волны.  Частота  света
\  k-ro  диффракционного  порядка  определяется
вследствие  эффекта  Допплера  следующим  выра¬
жением:
 или,  иначе,
 Согласно  выражению  (144),  sinak=kAk/\,  поэтому
предыдущее  равенство  принимает  вид
 Знак  плюс  (повышение  частоты)  соответствует
острому,  а  знак  минус  (понижение  частоты)—
тупому  углу  между  направлениями  распростра¬
нения  звуковой  волны  и  диффрагированным
световым  пучком.
 Существование  для  диффрагированного  света
эффекта  Допплера,  величина  которого  очень  мала
вследствие  малости  отношения  с!С1),  было  впер¬
вые  доказано  экспериментально  Дебаем,  Саком
и  Кулоном  [495]  следующим  образом.  Если  за¬
ставить  интерферировать  между  собой  два  спек¬
тра  плюс  и  минус  первого  порядка,  закрыв  экра¬
ном  нулевой  и  остальные  максимумы,  то  интен¬
сивность  полученной  интерференционной  кар¬
 *)  Для  зеленой  линии  ртути  (А=5460  А)  и  частоты
ультразвука  104  кгц  в  первом  порядке  диффракционного
спектра  происходит  изменение  длины  волны  лишь  на
10“4  А.
 тины  будет  периодически  меняться  с  частотой,
равной  удвоенной  звуковой  частоте;  другими
словами,  через  любую  точку  поля  зрения  будет
проходить  2f  интерференционных  полос.  Стро¬
боскопически  прерывая  световой  пучок  с  часто¬
той  2f,  например,  посредством  ячейки  Керра,
можно  наблюдать  неподвижную  картину  системы
интерференционных  полос.  Это  надо  рассматри¬
вать  как  косвенное  указание  на  изменение  часто¬
ты  света  в  обоих  спектрах.  Точно  так  же  может
быть  доказано  наличие  эффекта  Допплера  для
спектров  высших  порядков.  Непосредственное
измерение  изменения  частоты  света  при  диф-
фракции  на  бегущих  ультразвуковых  волнах
было  проведено  Али  [94].  Он  применил  предло¬
женный  Малинковским  и  Шайном  метод1),  ос¬
нованный  на  изменении  частоты  резонансной
линии  ртути  в  магнитном  поле.  Указанный  метод
дает  возможность  определять  изменения  длины
волны  на  величину  10~6  А.  Измерения  произво¬
дились  следующим  образом.  Ультразвуковая
волна  освещалась  резонансной  линией  ртути
(А  =2537  А).  Изменение  длины  волны,  вызван¬
ное  эффектом  Допплера,  сказывалось  на  умень¬
шении  поглощения  света  в  фильтре  из  паров
ртути.  С  другой  стороны,  поглощение  несмещен¬
ной  линии  также  изменялось  вследствие  эффекта
Зеемана  для  линии  поглощения.  Последнюю  ве¬
личину  можно  было  рассчитать.  Оба  изменения
поглощения  сравнивались  на  опыте.  Применив
этот  метод,  Али  нашел,  что  для  частоты  ультра¬
звука  7600  кгц  изменение  длины  волны  света
вследствие  эффекта  Допплера  по  порядку  величи¬
ны  хорошо  согласуется  с  вычисленной  величиной
1,6-10"5  А.
 Несколько  иначе  обстоит  дело  в  случае  диф-
фракции  света  на  стоячих  ультразвуковых  вол¬
нах.  Если  рассматривать  стоячую  волну  как
результат  интерференции  двух  распространяю¬
щихся  навстречу  друг  другу  бегущих  волн,  то
в  диффракционном  спектре  k-ro  порядка  должны
присутствовать  обе  частоты  vfe=v0=tfe/.  Поэтому
описанную  выше  установку  Дебая,  Сака  и  Ку¬
лона  можно  использовать  также  в  случае  стоя¬
чей  волны,  но  без  стробоскопического  освеще¬
ния.  При  этом  должна  быть  видна  система  по¬
лос,  получающихся  в  результате  интерференции
световых  лучей  двух  спектров  одного  порядка,
которые,  как  известно,  когерентны  между  собой.
Это  и  было  подтверждено  в  работе  Дебая,  Сака
и  Кулона  [495].  При  этом  авторы  указали,  что
полученная  система  полос  является  изображе¬
 х)  См.,  например,  М.  S  с  h  е  i  n,  Helv.  phys.  Acta
 2,  Suppl.  I  (1929).

172
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 нием  звуковой  волны,  на  которой  диффрагировал
свет.  Подробные  исследования  в  этом  направле¬
нии  были  проведены  Бэром  [146].
 На  фиг.  209  приведены  три  фотографии,  ил¬
люстрирующие  этот  метод.  При  получении  этих
фотографий  экраном  закрывались  диффракцион¬
ные  спектры  всех  по¬
рядков,  за  исключе¬
нием  спектров  плюс  и
минус  первого  порядка
ь  случае  снимка  а>
плюс  и  минус  второго
порядка  в  случае  сним¬
ка  б,  плюс  и  минус
третьего  порядка  в  слу¬
чае  снимка  в.  На  двух
последних  фотографиях
расстояние  между  ли¬
ниями  соответственно
в  2  и  в  3  раза  меньше,
чем  на  первой  фото¬
графии,  где  оно  равно
/Х/2  (здесь  /  означает
оптическое  увеличе¬
ние).  Таким  образом,
при  затемнении  час¬
ти  диффрагировавшего
света  можно  получить  неправильное  пред¬
ставление  о  структуре  ультразвуковой  решет¬
ки.  Интенсивность  изображения,  получен¬
ного  в  результате  интерференции  всех  2k  диф-
фракционных  спектров,  будет  суммой  интенсив¬
ностей  k  изображений,  соответствующих  k  па¬
рам  спектров.  При  этом  светлые  полосы  будут
выражены  существенно  резче,  чем  на  фиг.  209,в.
Полученная  картина  будет  давать  точное  изобра¬
жение  стоячей  волны  в  согласии  с  теорией  Аббе1).
Картины  стоячих  волн,  полученные  указанным
методом  и  теневым  методом,  вполне  идентичны
(см.  фиг.  190).  Явление  существенно  не  изме¬
нится,  если  пропустить  свет,  соответствующий
нулевому  порядку.  Это  вызовет  лишь  общее  про¬
светление  поля  зрения.  Асбах,  Бахэм  и  Гидеман
[120,  137]  получили  таким  путем  изображения
стоячих  ультразвуковых  волн  в  жидкости.  Ана¬
логичным  способом  Бахэм  [132],  применив  стро¬
боскопическое  освещение,  сделал  видимыми
бегущие  звуковые  волны.  Более  подробно  это
рассматривается  в  п.  3  настоящего  параграфа.
Выше  отмечалось,  что  тем  же  способом  можно
 х)  См.,  например,  М  u  1  1  е  г—Р  о  и  i  1  1  е  t,  Lehr-
buch  der  Physik,  Bd.  II,  2.  Aufl.,  Braunschweig,  1909,
 S.  447;  см.  также  W  l  n  k  e  1  m  a  n  n,  Ann.  d.  Phys.,
19,  416  (1906);  21,  270  (1906);  U.  Behn,  W.Heuse,
Phys.  Zs.,  7,  750  (1906).
 сделать  видимой  форму  звуковой  волны,  излу*
чаемой  колеблющимся  кварцем;  для  этого  надо  за¬
крыть  экраном  все  диффракционные  максимумы,
кроме  одного,  или  пропустить  свет  одного  только
центрального  максимума.  Вместо  картины  уль¬
тразвуковой  решетки  мы  получим  тогда  картину
всех  неоднородностей  звукового  поля,  больших
 Расстояние  от  отражателя
 Ф  и  г.  210.  Распределения  скорости  и,  давления  р
и  показателя  преломления  п  в  стоячей  звуковой  волне,
относящиеся  к  двум  отличающимся  на  полупериод  мо¬
ментам  времени.
 по  сравнению  с  длиной  волны,  т.  е.  с  периодом
решетки.  Способы  Исследования  ультразвуковых
полей,  упоминавшиеся  при  рассмотрении  те7
невого  метода,  основаны  как  раз  на  этом  явлении.
 Вернемся  еще  раз  к  рассмотрению  стоячих
волн  в  жидкости.  Бахэм  [133]  указал  на  еще  одну
причину  изменения  частоты  диффрагированного
света.  Стоячая  волна  возникает  и  исчезает  один
раз  за  полупериод  звукового  колебания.  Этот
процесс  представлен  графически  на  фиг.  210
для  момента  времени  t,  когда  стоячая  волна  до¬
стигает  максимальной  амплитуды,  а  также  мо¬
мента  t+  т/2,  где  т  период  колебаний  ультразву¬
ковой  волны.  График  дает  распределение  скоро¬
стей  и  частиц  жидкости  (направление  их  дви¬
жения  показано  стрелками),  давлений  р  и  по¬
казателя  преломления  п  в  жидкости  в  зависимости
от  расстояния  до  отражателя.  Между  двумя
указанными  моментами  (т.  е.  в  течение  проме¬
жутка  времени  т/2)  наступает  такой  момент,  когда
на  всем  отрезке  и=  0,  р=0  и  n=^const.  Это  ука¬
 Ф  и  г.  209.  Изображения
стоячих  волн  в  ксилоле,
полученные  методом  ин¬
терференции  диффракци-
онных  спектров  первого
(а)у  второго  (б)  и  третье¬
го  (в)  порядков  (по  Бэру).

§  4.  Оптические  методы
 173
 зывает  на  отсутствие  звуковой  волны,  а  следова¬
тельно,  и  диффракционной  решетки.  Расстояние
между  двумя  точками  с  максимальным  показа¬
телем  преломления  есть  период  решетки;  это
расстояние,  как  легко  видеть,  равно  длине  волны
X.  Следовательно,  стоячая  ультразвуковая  волна
также  образует  решетку  с  периодом,  равным  це¬
лой  длине  волны.  Это  обстоятельство  должно
быть  отмечено  особо.  Существенно  также,  что
положение  волновой  решетки  периодически  сме¬
щается  на  величину  Х/2.  Из  кривых  зависимости
показателя  преломления  п  от  расстояния  до
отражателя  (см.  фиг.  210)  видно,  например,  что
в  момент  времени  f-pt/2  решетка  сдвинулась
вправо  на  Х/2.  Легко  понять,  что  скорость  сме¬
щения  будет  наименьшей  в  момент,  когда  решетка
лучше  всего  выражена,  и  наибольшей,  когда
 нулевого  порядка  также  будут  присутствовать  две
боковые  частоты  \±2f,  так  как  интенсивность
его  модулируется  той  же  частотой  2/,  что  и  диф-
фрагированный  свет,  но  со  сдвигом  фазы  на  90°.
Будем  считать,  что  решетка  в  жидкости  сдви¬
гается  вправо  и  влево  со  скоростью  звука  с,
или  сделаем  предположение,  ведущее  к  тем  же
результатам,  что  стоячая  волна  состоит  из  двух
бегущих  волн,  распространяющихся  навстречу
друг  другу  со  скоростью  с.  Тогда  свет  с  часто¬
той  v0  и  \±2f,  содержащийся  в  каждом  спектре
k-ro  порядка,  будет  испытывать  эффект  Допплера,
величина  которого  равна  ±kf.  В  табл.  15  при¬
ведены  частоты  в  спектрах  шести  порядков,  по¬
лученные  с  учетом  указанного  явления.  Значе¬
ния,  приведенные  в  скобках,  вначале  рассматри¬
ваться  не  будут.
 значения  скоростей  и  давлений  проходят  через
нуль.  Это  обстоятельство  как  раз  и  обеспечивает
возможность  непосредственного  наблюдения  ре¬
шетки  в  случае  стоячих  волн,  причем  кажущийся
период  решетки  в  этом  случае  равен  Х/2.  Другими
словами,  действие  ультразвуковой  волны  как
диффракционной  решетки  определяется  мгновен¬
ным  оптическим  состоянием  жидкости  (постоян¬
ная  решетки  равна  длине  волны),  в  то  время  как
для  визуального  наблюдения  решетки  решающи¬
ми  являются  оптические  свойства  жидкости,
усредненные  во  времени  (кажущаяся  постоянная
решетки  равна  половине  длины  волны).
 Благодаря  периодическому  появлению  и  ис¬
чезновению  ультразвуковой  решетки  в  стоячей
волне  вся  диффракционная  картина  будет  осцил¬
лировать  с  той  же  частотой  2/.  Это  значит,  что
диффрагированный  свет  модулируется  с  часто¬
той  2/.  В  гл.  V,  §  1  рассмотрен  ряд  практических
применений  этой  модуляции.  Здесь  же  прежде
всего  нужно  отметить  тот  факт,  что  благодаря
модуляции  в  диффрагированном  свете,  кроме
частоты  падающего  света  v0,  будут  присутствовать
частоты  v0±2/  (боковые  частоты).  В  спектре
 Как  видно  из  табл.  15,  диффракционные  спек¬
тры  четного  порядка  (£=0,  2,  4...)  содержат  све¬
товые  частоты  только  с  четным  эффектом  Доп¬
плера,  а  диффракционные  спектры  нечетного
порядка  (&=1,  3,  5...)—только  с  нечетным.
Это  явление  можно  объяснить  более  полно,  если
сделать  предположение,  которое  в  дальнейшем
будет  подробно  обосновано,  что  спектры  выс¬
ших  порядков  получаются  за  счет  многократной
диффракции.  Многократной  диффракцией  мы  на¬
зываем  такое  явление,  когда,  например,  свет
от  первого  порядка  в  результате  повторной  диф¬
фракции  переходит  во  второй  и  другие  порядки,
а  свет  высших  порядков  переходит  в  низшие.
В  результате  этого  все  четные  диффракционные
спектры  (включая  нулевой)  будут  содержать
только  световые  частоты  v0  ±  If,  где  I—значения
всех  четных  чисел  между  0  и  k,  а  все  нечетные
спектры—только  частоты  v0±mf,  где  т—зна¬
чения  всех  нечетных  чисел  в  том  же  интервале.
Этим  путем  может  быть  объяснено  присутствие
в  табл.  15  частот,  заключенных  в  скобки.  Впер¬
вые,  отметив  это  обстоятельство,  Бэр  [146]
экспериментально  доказал,  что  все  диффракцион-
 Световые  частоты  в  спектрах  k-то  порядка
 СОСТАВ  СВЕТА  В  ДИФФРАКЦИОННЫХ  СПЕКТРАХ  СТОЯЧЕЙ  ВОЛНЫ
 Таблица  15

174
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 ные  спектры  в  зависимости  от  условий  их  коге¬
рентности  распадаются  на  две  названные  выше
группы  с  четными  и  нечетными  порядковыми
числами.  Все  спектры  одной  группы,  по  крайней
мере  частично,  когерентны,  но  любые  два  спектра
разных  групп  полностью  некогерентны.  На
фиг.  211  наглядно  представлены  частотные  соотно¬
шения  при  диффракции  света  на  стоячей  ультра¬
звуковой  волне,  которую  опять  можно  считать
состоящей  из  двух  движущихся  навстречу  друг
другу  бегущих  волн.
 Фиг.  211.  Схематическое  изображение  частотных
соотношений  при  диффракции  света  на  стоячей  звуко¬
вой  волне.
 Люка  и  Бикар  [1241]  и  позднее  Партхасаратхи
[1520]  исследовали  вопрос  о  том,  является  ли
диффрагированный  свет  поляризованным,  и  полу¬
чили  отрицательный  результат.  Это  вполне  со¬
гласуется  с  теорией,  по  которой  нельзя  ожидать
поляризации  диффрагированного  света  ввиду
изотропности  жидкостей  по  отношению  к  изме¬
нениям  показателя  преломления.  Однако  в  слу¬
чае  диффракции  света  на  звуковых  волнах  в  твер¬
дых  телах  дело  обстоит  иначе.
 При  изучении  диффракции  света  на  ультра¬
звуковых  волнах  особый  интерес  представляют
отдельные  вопросы,  имеющие  большое  значение
для  теоретического  истолкования  всего  явления
в  целом.  Прежде  всего  обращает  на  себя  внимание
то  обстоятельство,  что  диффракционные  спектры
высших  порядков  часто  имеют  значительно  боль¬
шую  интенсивность,  чем  это  можно  было  бы  ожи¬
дать  согласно  законам  диффракции  на  оптической
решетке.  Затем  можно  отметить  нерегулярное
изменение  распределения  интенсивностей  в  спек¬
трах  высших  порядков  при  изменении  направ¬
ления  падения  лучей  света  или  длины  световой
 волны.  Эти  два  пункта  уже  отмечались  Дебаем:
и  Сирсом  в  их  первой  работе  [496].  Все  указан¬
ные  явления  не  могут  быть  объяснены  при  по¬
мощи  элементарной  теории  диффракции,  при¬
годной  для  оптической  решетки.  Она  оказывается
несостоятельной  уже  при  объяснении  появления,
спектров  второго  порядка  и  выше.
 Дебай  и  Сирс  [496]  пытались  вначале  объяс¬
нить  появление  спектров  высших  порядков  тем*
что  кварц  колеблется  на  гармониках  и  излу¬
чает  звуковые  волны  более  высоких  частот,  т.  е.
меньшей  длины  волны.  Но  это  объяснение  не¬
верно,  поскольку  в  общем  случае  колебания  на
гармониках,  если  они  вообще  имеют  место,  зна¬
чительно  ниже  по  интенсивности,  чем  основное
колебание,  и  не  могут  вызвать  ярко  выражен¬
ных  спектров  высших  порядков.  Кроме  того,
заметную  интенсивность  в  этом  случае  могли  бы
дать  только  гармоники  нечетного  порядка.  Пред¬
ложенные  позднее  Бриллюэном  [368]  и  Дебаем-
[491]  теории  диффракции  света  на  ультразвуке
также  не  могут  объяснить  ни  появления  спектров
высших  порядков,  ни  изменения  распределения
интенсивности  в  них,  поэтому  мы  не  будем  более
подробно  останавливаться  на  этих  работах.
 Очень  существенным  является  предположение'
о  многократной  диффракции  света,  высказанное
впервые  Бриллюэном  [368]  и  уже  упомянутое
нами  выше  при  объяснении  появления  частот,
обусловленных  эффектом  Допплера.  Представим
себе  еще  раз,  основываясь  на  схеме  фиг.  211,,
как  световой  луч  при  диффракции  переходит
из  нулевого  порядка  в  плюс  и  минус  первый  по¬
рядок,  а  затем  после  вторичной  диффракции
частично  переходит  опять  в  нулевой,  а  частично
в  плюс  и  минус  второй  порядок.  Таким  образом
может  быть  объяснено  как  возникновение  спек¬
тров  высших  порядков  при  диффракции  на  решет¬
ке  с  синусоидальным  распределением  пропускае-
мости  света,  так  и  большая  интенсивность  этих
спектров.  Однако  многократная  диффракция  воз¬
можна  лишь  в  том  случае,  когда  свет  проходит
достаточно  большое  расстояние  I  в  ультразву¬
ковом  поле,  или,  другими  словами,  при  достаточ¬
но  больших  значениях  отношения  /Д.  Это  усло¬
вие  выполняется  в  большинстве  опытов.  На  фиг.
2121)  приведены  два  диффракционных  спектра,
полученные  Бэром  [143].  Для  случая,  изобра¬
женного  на  фиг.  212,6,  расстояние,  проходимое
лучом  света  в  ультразвуке,  сокращалось  в  верх-
 *)  Фиг.  212,  217,  219,  237  и  238  представляют  собой
негативы  фотографий;  на  них  светлые  диффракционные
максимумы  изображены  в  виде  темных  линий  на  свет¬
лом  фоне  в  противоположность  фиг.  206—209  и  213—216~

§  4.  Оптические  методы
 175
 ней  части  поля  вдвое  при  помощи  помещенных
туда  стеклянных  пластинок.  Сравнив  оба  поме¬
щенных  рядом  спектра,  можно  отметить  в  верх¬
ней  части  фиг.  212,6  отсутствие  спектров  высших
порядков  и  большую  интенсивность  спектра
нулевого  порядка.
 Фиг.  212.  Диффракционные  спектры,
полученные  на  звуковой  волне  в  кси¬
лоле  при  различной  длине  пути  свето¬
вого  луча.
 Рассмотрим  фотографии  фиг.  213,  получен¬
ные  Номото  [1426].  По  мере  возрастания  силы
звука  на  них  появляются  спектры  более  высоких
порядков  (цифры,  стоящие  рядом  с  изображениями
спектров,  служат  относительной  мерой  силы  зву¬
ка).  При  этом  происходит  перераспределение
интенсивности  диффрагированного  света,  так  что
спектры  высших  порядков  могут  иногда  иметь
большую  интенсивность,  чем  спектры  низших
порядков.  При  определенной  силе  звука  можно
даже  наблюдать  почти  полное  исчезновение
максимумов  нулевого,  второго  или  третьего
порядка.  Ниже  мы  вернемся  еще  к  фотографиям
фиг.  213.  Нейман  [1406]  специально  исследовал
условия,  при  которых  полностью  исчезает
максимум  нулевого  порядка.
 Бергман  1242]  и  позднее  Рау  [1688]
экспериментально  доказали  возможность  много¬
кратной  диффракции  света  на  ультразвуковых
волнах  в  жидкости.  На  фиг.  214,а  дана  диффрак-
ционная  картина,  относящаяся  к  случаю  про¬
хождения  монохроматического  света  через  уль¬
тразвуковую  волну  с  частотой  =1465  кгц  в  кси¬
лоле.  Интенсивность  ультразвуковых  колебаний
была  выбрана  таким  образом,  чтобы  на  спектре
были  видны  линии  второго  порядка.  На  фиг.
 214,6 	дана  аналогичная  картина,  полученная  для
звукового  столба  такого  же  поперечного  сече¬
ния  и  частоты  f2=9760  кгц.  Если  теперь  в  том  же
 Фиг.  214.  Многократная  диффракция
света  на  двух  ультразвуковых  волнах
(по  Бергману).
 а—диффракция  на  звуковой  волне  с  частотой
fi=1465  кгц,  б—диффракция  на  звуковой  вол¬
не  с  частотой  ^2=9760  кгц,  в—диффракция  на
двух  звуковых  волнах  с  частотами  fi  и  fo.
 объеме  жидкости  создать  одновременно  обе  вол¬
ны,  поместив  два  кварцевых  излучателя  точно
напротив  друг  друга  и  возбудив  их  на  указан¬
ных  частотах,  то  получится  диффракционная  кар¬
 Фиг.  213.  Диффракция  света  на  бегущих  звуковых,
волнах  при  различной  силе  звука.

176
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 тина,  изображенная  на  фиг.  214,в.  Здесь  ря¬
дом  с  линиями,  соответствующими  линиям
фиг.  214,6,  справа  и  слева  появляются  максимумы
на  расстоянии,  отвечающем  частоте  fv  Это  зна¬
чит,  что  световой  луч,  отклоненный  волновой
решеткой  с  частотой  /2,  при  дальнейшем  прохож¬
дении  через  звуковое  поле  диффрагирует  на
волне  с  частотой  Можно,  конечно,  сказать
и  наоборот,  что  свет,  отклоненный  сначала  вол¬
ной  с  частотой  /1?  добавочно  диффрагирует  на
волне  с  частотой  /2.  Таким  образом,  здесь  ясно
выступает  явление  многократной  диффракции.
 Фиг.  215.  Многократная  диффрак¬
ция  света  на  двух  ультразвуковых
волнах  (по  Бергману).
а—диффракция  на  звуковой  волне  с  час¬
тотой  fi  =  9760  кгц,  б—диффракция  на  зву¬
ковой  волне  с  частотой  /2=  7210  кгц,
в—диффракция  на  двух  звуковых  волнах
с  частотами  fi  и  /2.
 Подобный  процесс  для  другого  соотношения
частот  (/^=-9760  кгц  и  /2  =7210  кгц)  изображен
на  фиг.  215.  Соотношение  частот  выбрано  здесь
таким  образом,  чтобы  направления  диффраги-
рованных  лучей  пересекались.  При  помощи
стрелок  на  фиг.  215  поясняется  связь  обеих  диф¬
фракционных  картин  между  собой.  Кроме  ви¬
димых  здесь  линий,  на  оригинале  фотографии
имеется  целый  ряд  диффракционных  максимумов,
появление  которых  легко  объяснить  увеличенйем
степени  многократной  диффракции.  Однако  они
очень  слабы  и  при  снятии  фотокопии  не  полу¬
чились.  Аналогичные  фотографии  были  опубли¬
кованы  также  Панде,  Панчоли  и  Партхасаратхи
[1502].
 Теоретическим  рассмотрением  вопроса  одно¬
временной  диффракции  света  на  нескольких  зву¬
ковых  волнах  занимались  Фюс  [242]  и  позднее
Рао  [1671].  Легко  видеть,  что  углы,  соответ¬
ствующие  диффракционным  максимумам,  опре¬
 деляются  соотношениями.
 причем  делается  предположение,  что  углы  диф-
фракции  <рг  и  соответственно  <ps  очень  малы.
 Согласно  этой  теории,  спектры  одного  поряд¬
ка,  созданные  второй  звуковой  волной  справа  и
слева  от  каждого  диффракционного  спектра,  соз¬
данного  первой  звуковой  волной,  должны  иметь
одинаковую  интенсивность.  В  действительности
наружные  линии  диффракционных  спектров
имеют  меньшую  интенсивность,  чем  внутренние.
Это  хорошо  видно,  например,  на  фиг.  207,6,  8  и  9,
где  некоторые  вторичные  наружные  спектры
вообще  не  видны.  Это  обстоятельство  было  отме¬
чено  Эггервалом  и  Партхасаратхи  [2291].  На
основании  теории  Рамана—Ната  (см.  ниже
в  этом  пункте)  им  удалось  объяснить  указанную
неравномерность  в  распределении  интенсивности
света.
 Рассматривая  ту  же  проблему  теоретически
и  экспериментально,  Рао  [3830]  пришел  к  заклю¬
чению,  что  несимметрия  в  распределении  интен¬
сивностей  диффракционных  спектров  возникает
лишь  в  том  случае,  когда  отношения  частот  обеих
звуковых  волн  представляют  собой  четные  числа.
При  этом  степень  несимметрии  зависит  от  раз¬
ности  фаз  обеих  диффрагирующих  звуковых  волн.
 Хорошей  иллюстрацией  явления  многократ¬
ной  диффракции  света  могут  служить  фотогра¬
фии,  приведенные  на  фиг.  250,6  и  на  фиг.  251.
Подробнее  мы  остановимся  на  них  несколько
ниже.  Здесь  можно  отметить,  что  на  фиг.  251
имеются  такие  же,  появившиеся  в  результате
повторной  диффракции,  окружности  вокруг  мак¬
симумов  первого  и  второго  порядков,  как  и  около
центрального  максимума.
 Диффракционная  картина  меняется,  если  свет
падает  на  бегущую  звуковую  волну  не  строго
перпендикулярно  к  направлению  распростране¬
ния  звука.  Эти  изменения  хорошо  видны  на
фиг.  216.  Уже  при  углах  отклонения  в  несколько
минут  (например,  22')  выступает  ярко  выражен¬
ная  асимметрия  боковых  диффракционных  спект¬
ров  по  отношению  к  центральному  максимуму
без  заметного  уменьшения  общего  числа  линий.
При  дальнейшем  увеличении  угла  падения  число
боковых  линий  спектра  начинает  уменьшаться
и  они  окончательно  исчезают  при  угле  падения  2°.
 Асимметричное  распределение  интенсивности
при  косом  падении  световых  лучей  можно  объяс¬
нить  по  Бэру  1147],  который  считает,  что  диф-
фракционные  спектры,  расположенные  ближе

§  4.  Оптические  методы
 177
 к  перпендикулярному  направлению  и,  следова¬
тельно,  менее  отклоненные  от  фронта  звуковой
волны,  сильнее  диффрагируют  в  высшие  порядки
чем  спектры,  более  удаленные  от  перпендику¬
лярного  направления.  Бо¬
лее  тщательно  диффракция
света  при  косом  падении
лучей  была  эксперимен¬
тально  изучена  Партха-
саратхи  [1527,  1534]  и  Но-
мото  [1422].  Последний
использовал  звуковые  ча¬
стоты  от  3390  до  17  600  кгц1).
 Сильная  асимметрия
диффракционной  картины
по  отношению  к  централь¬
ному  максимуму  возникает
также  при  падении  луча
света  перпендикулярно  к
направлению  распростра¬
нения  бегущей  звуковой
волны  на  большом  расстоя¬
нии  от  источника  ультра¬
звука  (Сетт  [1916]).  При
этом  с  удалением  от  источ¬
ника  звука  асимметрия
диффракционной  картины
увеличивается.  Причина
указанного  явления  заклю¬
чается  в  том,  что  такая
звуковая  волна  никогда  не
бывает  идеально  плоской.
 В  связи  с  этим  укажем
на  обстоятельство,  впервые
замеченное  Бэром  [151].
Звуковая  волна  при  ко¬
сом  падении  света  действует  так,  как  если  бы
длина  волны  была  равна  X/coscp,  где  9—угол  па¬
дения  света.  Это  означает  изменение  постоянной
решетки;  поэтому  соотношение  (144)  для  случая
перпендикулярного  падения  световых  лучей  при¬
нимает  вид
 Фиг.  216.  Зависи¬
мость  диффракцион-
ных  явлений  от  угла
падения  света  на  бе¬
гущую  звуковую  вол¬
ну  (по  Партхаса-
ратхи).
 Распределение  интенсивности  света  по  от¬
дельным  диффракционным  спектрам  зависит
также  и  от  длины  световой  волны.  Это  видно
на  фиг.  217.  Для  получения  верхнего  снимка
использовалась  синяя  линия  (Л«»4750  А),  для
полученияо  нижнего—ультрафиолетовая  линия
(Ля»  3650  А).  Обращает  на  себя  внимание  различ¬
ное  распределение  интенсивности  в  спектрах
 Фиг.  217.  Диффрак¬
ция  на  звуковой  вол¬
не  j  света  различных
длин  волн  (по  Бэру).
 Для  верхнего  спектра
А=4750  А,  для  нижнего
А=3650  А.
 Фиг.  218.  Диффракция
света  на  ультразвуковых
волнах  в  ксилоле.
Снимок  получен  методом  скре¬
щенных  спектров  (по  Бергману).
 где  ak—угол  отклонения  спектра  fe-ro  порядка
от  направления  падения  света.  Более  тщательная
экспериментальная  проверка  этих  соотношений
еще  не  была  произведена.
 х)  Подробное  теоретическое  и  экспериментальное
исследование  асимметрии  диффракционной  картины
при  косом  падении  (спектры  первого  порядка)  было
выполнено  Рытовым  [5211].  В  опытах  применялись
частоты  30  и  75  мггц.—Прим.  ред.
 12  JI.  Бергман
 высоких  порядков.  Если  же  для  таких  экспери¬
ментов  использовать  белый  свет,  то  различная
степень  отклонения  отдельных  световых  частот
выразится  в  том,  что  центральный  максимум
будет  не  белым,  а  окрашенным,  и  отдельные  боко¬
вые  спектры  будут  иметь  самое  разнообразное
распределение  цветов.
 Это  явление  можно  наблюдать  и  другим  мето¬
дом,  который  дает  возможность  произвести  коли¬
чественные  измерения.  Вся  диффракционная  кар¬
тина  проектируется  на  щель  спектрального  ап¬
парата  так,  чтобы  щель  была,  перпендикулярна
к  направлению  линий  спектра.  При  помощи
этого  метода  «скрещенных  спектров»  можно  для
каждой  (горизонтальной)  диффракционной  ли¬
нии  получить  новый  (вертикальный)  спектр
с  различным  распределением  интенсивности  в  нем
(фиг.  218).  Таким  образом,  одна  фотография  дает
возможность  определить  как  спектральный  со¬
став,  так  и  величину  интенсивностей  всех  линий
спектра  при  определенной  силе  звука.

178
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 Чермак  и  Шонек  [416]  наблюдали  появление
темных  полос  в  диффракционных  спектрах  в  тех
случаях,  когда  световой  пучок  2  раза  пересекал
ультразвуковую  волну.  Это  возможно,  например,
в  установке  Польмана  (см.  п.  1  настоящего  па¬
раграфа),  где  световой  луч,  пройдя  сквозь  зву¬
ковую  волну,  отражается  зеркалом.  Расстояние
между  темными  полосами  пропорционально  по¬
стоянной  решетки  и  обратно  пропорционально
расстоянию  зеркала  от  ультразвуковой  решетки,
на  которой  происходит  диффракция,  т.  е.  рас¬
стоянию  между  двумя  решетками.  Такие  же  тем¬
ные  полосы  в  диффракционных  спектрах  могут
быть  получены  при  диффракции  на  обычных  опти¬
ческих  решетках,  если  использовать  две  совер¬
шенно  идентичные  решетки  или  в  качестве  вто¬
рой  решетки  применять  зеркальное  отражение
первой.  Подобные  опыты  производил*и  также
Чермак  и  Шонек.  Можно  было  предположить,
что  здесь  речь  идет  о  тех  системах  полос,  которые
ранее  наблюдал  Кетеле  [1648]  и  тщательно  ис¬
следовал  Ломмель  [1224].  Независимо  от  этих
более  ранних  исследований  Бэр  [152]  пытался
дать  теоретическое  объяснение  этого  явления.
Он  предполагает,  что  здесь  имеет  место  «интер¬
ференция  равного  наклона»  световых  лучей,  ко¬
торые  каждой  из  двух  решеток  отклоняются  в  раз¬
личных  направлениях  таким  образом,  что  после
прохождения  сквозь  обе  решетки  их  направле¬
ния  опять  совпадают.  Бэр  рассматривает  также
специальные  случаи,  когда  обе  отклоняющие
свет  звуковые  волны  распространяются  в  одном
(1)  или  в  противоположных  (2)  направлениях
и  когда  они  состоят  из  стоячей  и  бегущей  волн
(3)  или  из  двух  стоячих  волн  (4).  Вследствие
упомянутого  выше  эффекта  Допплера  для  диф-
фрагированного  света  темные  полосы  появляются
только  в  случаях  1  и  4,  совсем  не  появляются
в  случае  2  и  частично  появляются  в  случае  3.
 Экспериментальным  и  теоретическим  изуче¬
нием  темных  полос  в  спектрах  акустических  и  оп¬
тических  двойных  решеток  занимался  также
Хаустаун  [917].  Он  пришел  к  выводу,  что  при¬
веденные  выше  соображения  Бэра  верны  только
частично,  так  как  в  них  не  учитывается  суще¬
ственный  момент,  а  именно  влияние  штрихов
решетки  на  пропускание  света.  Хаустаун  нашел
простое  выражение  для  угла  г  между  направле¬
ниями  на  две  соседние  темные  полосы:
 Здесь  ср—угол,  под  которым  виден  соответствую¬
щий  диффракционный  спектр,  а  I—расстояние
между  двумя  решетками,  или  двойное  расстояние
 между  ультразвуковой  решеткой  и  отражающим
свет  зеркалом.  Проверка  этого  соотношения  на
спектрах,  полученных  при  двукратном  прохож¬
дении  света  через  колеблющийся  кварц,  дала
хорошее  совпадение  теории  с  экспериментом.
 Возможность  диффракции  света  на  ультра¬
звуковых  волнах  в  воздухе  была  впервые  до¬
казана  Бэром  [148]  при  частоте  ультразвука
 Фиг.  219.  Диффракция  света  на  ультразвуко¬
вых  волнах  в  воздухе.
а—угол  падения  света  приблизительно  равен  прямому
углу,  б—угол  падения  света  равен  углу  Брэгга;
 /=4280  кгц.
 935  кгц.  При  этом  им  были  получены  спектры
вплоть  до  второго  порядка.  Количественные  из¬
мерения  интенсивности  света  в  спектрах  первого
порядка  при  диффракции  на  звуковых  волнах
с  частотой  4280  кгц  в  воздухе  были  проведены
Корффом  [1112]  при  различных  углах  падения
света  на  звуковую  волну.  На  фиг.  219  изобра¬
жены  две  диффракционные  картины,  получен¬
ные  Корффом.  Максимальная  интенсивность  диф-
фракционного  света  наблюдается  при  падении
светового  луча  под  углом  Брэгга—Вульфа  к
фронту  звуковой  волны  (фиг.  219,  б).
 Прекрасные  фотографии  диффракции  света
на  ультразвуковых  волнах  в  воздухе  при  часто¬
те  585  кгц  получил  Голлмик  [722].  Он  применил
сильный  источник  света  (ртутную  лампу  высо¬
кого  давления  HgB  мощностью  500  вт)  и,  за¬
крыв  экраном  центральное  изображение  щели,
наблюдал  спектры  до  15-го  порядка.  Одна  из
его  фотографий  показана  на  фиг.  220;  на  ори¬
гинале  заметны  спектры  еще  более  высоких  по¬
рядков.  Для  измерения  интенсивности  линий
спектра  с  правой  стороны  от  главного  максимума
помещен  ослабляющий  клин.  Глубина  звукового
поля,  пересекаемого  светом,  составляла  6  см.
 До  сих  пор  мы  рассматривали  явления  диф¬
фракции  света  на  звуковых  волнах  только
в  жидкостях  и  газах.  Однако  совершенно  ясно,
что  диффракционные  явления  могут  наблюдаться
также  на  звуковых  волнах  в  твердых  прозрачных

§  4.  Оптические  методы
 179
 телах.  Вследствие  конечных  размеров  твердых
тел  в  этом  случае  чаще  приходится  иметь  дело
со  стоячими  волнами.  Так,  Бергман  [233]  и  Хаус-
таун  [919]  по  диффракции  света  на  ультразву¬
ковых  решетках  колеблющихся  кварцев  опреде¬
ляли  их  гармоники.  Уже  в  своих  первых  рабо¬
тах  Люка  и  Бикар  [1242]  наблюдали  диффракцию
света  на  звуковых  волнах  в  колеблющемся  квар¬
це.  Вследствие  появления  волн  различного  типа
в  твердых  телах  имеют  место  более  сложные^про-
цессы,  чем  в  жидкостях  и  газах.  Об  этом  подроб¬
нее  сказано  в  гл.  V.
 Фиг.  220.  Диффракция  света  на
ультразвуковых  волнах  с  частотой
585  кгц  в  воздухе.
 Мы  ознакомились  с  результатами  экспери¬
ментальных  работ.  Обратимся  теперь  к  рассмо¬
трению  различных  теоретических  исследований,
которые  дают  толкование  описанных  сложных
оптических  явлений.  Первым  успехом  в  этом  от¬
ношении  явился  ряд  работ  Рамана  и  Ната  [1658,
1659]1),  которым  удалось  теоретически  объяснить
по  крайней  мере  некоторую  часть  указанных
явлений,  правда,  при  определенных  пренебре¬
жениях  и  допущениях.  В  своих  первых  работах
эти  авторы  предполагали,  что  световые  лучи,
проходя  сквозь  ультразвуковую  волну,  не  ис¬
пытывают  искривления  и  отклонения.  Следова¬
тельно,  прохождение  света  через  области  сжа¬
тия  и  разрежения  звуковой  волны  оказывает
влияние  на  изменение  скорости  и  фазы  световой
 г)  Здесь  автор  допускает  ошибку.  Первая  работа,
в  которой  дается  правильная  постановка  вопроса
и  общее  строгое  решение,  была  написана  Бриллюэном
[368]  в  1933  г.—Прим.  ред.
 волны,  а  не  ее  амплитуды.  Поэтому  при  прохож¬
дении  плоской  световой  волны  сквозь  плоскую
звуковую  волну  перпендикулярно  к  направле¬
нию  ее  распространения  последняя  действует
на  свет  как  фазовая  решетка.  При  выходе  све¬
товых  лучей  из  области  звукового  поля  ампли¬
туда  световой  волны  всюду  постоянна,  в  то  время
как  фаза  ее  является  периодической  простран¬
ственной  функцией  с  периодом,  равным  длине
звуковой  волны.  Таким  образом,  устраняются
трудности  в  объяснении  появления  спектров  вы¬
соких  порядков.  Фазовая  решетка,  примером
которой  в  оптике  служит  ступенчатая  решетка,
дает  в  противоположность  амплитудной  (штрихо¬
вой)  решетке  при  синусоидальном  изменении
фазы  спектры  высоких  порядков,  интенсивность
которых  может  быть  вычислена.
 Если  наибольшее  изменение  показателя  пре¬
ломления  в  жидкости,  вызванное  изменением
плотности  в  звуковой  волне,  равно  Ап,  то  ампли¬
туда  фазовой  модуляции  в  плоскости  выхода
света  из  звуковой  волны  составляет
 (149)
 Здесь  I—длина  пути,  пройденного  светом  с  дли¬
ной  волны  Л  в  звуковом  поле,  или  так  называе¬
мая  глубина  звукового  поля.  Уравнение,  опре¬
деляющее  модуляцию  фронта  световой  волны
на  выходе  из  звукового  поля  для  случая  распро¬
странения  звука  вдоль  оси  г,  имеет  вид
 Поэтому  световую  волну,  распространяющуюся
вдоль  оси  х  перпендикулярно  к  направлению  рас¬
пространения  звуковой  волны,  можно  предста¬
вить  в  виде
 Здесь  v—частота,  а  Л'—длина  световой  волны
в  среде,  в  которой  распространяется  звуковая
волна.  Применяя  известное  соотношение
 выражение  (151)  можно  привести  к  виду

180
 Глав  а  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 где  Jk—бесселева  функция  k-то  порядка.  Выра¬
жение  (151а)  описывает  множество  плоских  све¬
товых  волн  с  направлениями  распространения
 интенсивностями
и  частотами
 На  фиг.  221  изображено  распределение  ин¬
тенсивности  света  в  диффракционных  спектрах
для  24  различных  значений  а  в  пределах  от
О  до  8.  Расчет  произвели  Раман  и  Нат  изложен¬
ным  выше  способом.  На  фиг.  221  хорошо  заметно
перераспределение  интенсивности  в  сторону  вы¬
соких  порядков,  происходящее  по  мере  возра¬
стания  а  в  интервале  от  а  =  0  до  а  =  2,5,  следу¬
ющее  затем  частичное  увеличение  интенсивности
в  нулевом  порядке  и  т.  д.
 Тоже  распределение  интенсивности  света,  вы¬
раженное  другим  способом,  показано  на  фиг.  222.
 Фиг.  221.  Распределение  интенсивности  света  по  максимумам  различных
порядков  в  зависимости  от  a=2%hnl!A  при  диффракции  на  бегущей  волне.
 Эти  волны  являются  не  чем  иным,  как  све¬
товыми  волнами,  соответствующими  различным
диффракционным  порядкам.  Углы  диффракции
ah,  измеренные  в  среде,  где  распространяется
звук,  часто  заменяют  углами  ак  в  воздухе,  для
которых  верно  соотношение
 где  А—длина  световой  волны  в  воздухе.  Фор¬
мула  (151  г)  дает  уже  знакомые  нам  частоты
Допплера,  содержащиеся  в  спектрах  различных
диффракционных  порядков.  Из  формулы  (151  в)
■г^ожно,  не  зная  величины  коэффициента  С,  под¬
считать  отношение  интенсивностей  света  двух
диффракционных  максимумов  различных  по¬
рядков.
 Здесь  приведена  зависимость  интенсивности
света  в  диффракционных  спектрах  от  нулевого
до  пятого  порядка  от  величины  а  для  бегущей
звуковой  волны.  Интенсивность  взята  в  процен¬
тах  по  отношению  ко  всему  падающему  свету.
Соответствующие  кривые  нанесены  пунктиром.
 Из  уравнения  (150)  следует,  что  возрастание
Апу  т.  е.  увеличение  силы  звука,  таким  же  об¬
разом  воздействует  на  явление  диффракции,  как
увеличение  глубины  звукового  поля  I  и  умень¬
шение  длины  волны  света  А.  (В  последнем  слу¬
чае  мы  пренебрегаем  возникающими  вследствие
уменьшения  Л  изменениями  углов  диффракции.)
 Сравним  диффракционные  картины,  получен¬
ные  Бэром  для  разной  длины  волны  света  (см.
фиг.  217),  с  рассчитанным  распределением  ин¬
тенсивности  в  диффракционных  спектрах,  по¬

§  4.  Оптические  методы
 183
 казанным  на  фиг.  221.  Верхний  снимок  фиг.  217,
сделанный  для  Л=4750  А,  полностью  совпадает
по  распределению  интенсивности  света  со  спек¬
тром,  рассчитанным  для  а  =  3,7  на  фиг.  221.  Най¬
дем  отсюда  значение  а  для  А=3650  А;  оно  равно
4,8.  Можно  видеть,  что  нижний  снимок  фиг.  217
действительно  соответствует  промежуточному
между  а  =  4,7  и  а  =  5,0  распределению  интенсив¬
ностей,  изображенному  на  фиг.  221.
 Уиллард  [4418]  высказал  следующие  сооб¬
ражения,  показывающие,  что  распределение  ин¬
тенсивности  света  при  явлениях  диффракции  мо¬
жет  дать  количественное  представление  об  ин¬
тенсивности  звуковой  волны.  Представим  себе,
что  интенсивность  диффрагирующей  звуковой
волны  выбрана  так,  чтобы  при  перпендикуляр¬
ном  падении  света  в  диффракционной  картине
исчезали  линии  нулевого  или  одного  из  более
высоких  порядков.  Тогда,  согласно  формуле
(151в),  Jl{a)=0,  т.  е.  величина  а=2  ъАп[/А
определяется  нулевыми  точками  соответствующей
функции  Бесселя.  Между  величиной  а  и  ампли¬
тудой  звукового  давления  АР  имеется  опреде¬
ленная  связь.  Прежде  всего
 так  как  Др/р=рад.ДР  и  ^2=  1  /рРад.;  здесь  р—
плотность  звукопроводящей  среды,  рад.—адиа¬
батическая  сжимаемость  и  с—скорость  звука.
Тогда  для  а  можно  получить
 Ссылаясь  на  уравнение  (16в),  можно  найти  для
силы  звука
 или  для  мощности,  отдаваемой  источником  зву¬
ка  с  поверхности  lh  (h—высота  диффрагирую-
щей  звуковой  волны),
 Для  случая,  когда  в  диффракционной  картине
отсутствует  линия  нулевого  порядка,  первый  раз
должно  выполняться  соотношение  Р0(а)=0;  это
значит,  что  а=2,405.  Для  воды  (р=1,  лг=  1,33)
мощность,  отдаваемая  источником  звука  при  Х=
=0,545-10“*  см,  равна  W=0,61  КП  вт.
 Дальнейшая  проверка  теории  Рамана  и  Ната
была  выполнена  Сандерсом  [1792],  а  также  Но-
 • 	мото  [1426].  На  фиг.  222  кружками  нанесены
 значения  интенсивности  света  в  отдельных,  дифт
фракционных  спектрах,  измеренные  Сандерсом
с  применением  монохроматического  света-  По¬
лученные  величины  хорошо  ложатся  на  теоре*
тическую  кривую  интенсивности  диффрагировант
ного  света.  К  такому  же  совпадению  с  теорией
 Фиг.  222.  Распределение  интенсив¬
ности  света  в  диффракционных  спек¬
трах  от  нулевого  до  пятого  порядка
в  зависимости  от  a=2nAnl/A  для
бегущей  звуковой  волны.
 привели  измерения  Номото.  Полученные  им  фо¬
тографии  диффракционных  картин  для  различ¬
ной  силы  звука  приведены  на  фиг.  213,  где  около
каждого  диффракционного  спектра  указаны  чис¬
ленные  значения  величины  а=2кАпЦА.  Срав¬
нение  фиг.  213  с  фиг.  221  дает  возможность  убе-
диться  в  хорошем  согласии  между  эксперимен¬
тальными  и  теоретическими  данными.  Сандерс
проводил  свои  исследования  в  ксилоле  при  звукот
вой  частоте  5-106  гц,  длине  пути  света  в  звуковой
поле  2,5  см  и  длине  световой  волны  589
Номото  возбуждал  звуковое  поле  в  трансформа¬
торном  масле;  при  частоте  звука  2,9-106  гц  длина
звуковой  волны  составляла  0,05  см,  длина  путй
светового  луча  в  звуковом  поле  была  равна  7  см
и  длина  световой  волны—546  т(х.  Измерение
силы  звука  и,  следовательно,  значений  Ап  произ¬
водилось  при  помощи  крутильных  весов.
 Для  проверки  гипотезы  Рамана  и  Ната  о  фа¬
зовой  решетке  Люка  [1233]  произвел  следующий

182
 Глава  IIL  Прием  и  измерение  ультразвука
 опыт.  Он  пропускал  световой  луч  сквозь  две
движущиеся  рядом  в  одном  направлении  зву¬
ковые  волны  разной  интенсивности,  сдвинутые
по  фазе  на  180°.  В  этом  случае  оптическая  длина
пути  световых  лучей  должна  быть  везде  одина¬
кова.  Однако  вместо  полного  исчезновения  он
обнаружил  только  некоторое  ослабление  диф¬
фракционной  картины.  Этот  кажущийся  отри¬
цательный  результат  может  быть  отнесен  за  счет
трудности  получения  двух  точно  сдвинутых  по
фазе  звуковых  волн1).
 Высказанные  до  сих  пор  соображения  отно¬
сились  к  случаю  перпендикулярного  падения
светового  луча  на  звуковую  волну.  Однако
Раман  и  Нат  [1659]  рассмотрели  также  и  косое
прохождение  света  через  ультразвуковое  поле.
Световой  луч,  который,  как  уже  выше  предпо¬
лагалось,  распространяется  прямолинейно,  про¬
ходит  при  этом  последовательно  области  с  раз¬
личным  значением  коэффициента  преломления.
Отсюда  следует  уменьшение  фазовой  модуляции,
действующее  так  же,  как  уменьшение  силы  звука.
Формула  (149)  заменяется  гогда  формулой
 (155)
 где  <р—угол  падения  света  на  звуковую  волну.
Таким  образом,  согласно  теории,  симметрич¬
ность  диффракционной  картины  относительно
нулевого  порядка  должна  сохраниться  и  при
косом  падении  света,  что,  однако,  не  подтверж¬
дается  опытом  (см.  фиг.  216).  Объяснение  этому
будет  дано  ниже  в  этом  же  пункте.
 Однако  можно  отметить  полное  совпадение
со  сделанными  ранее  наблюдениями  Дебая  и  Сир¬
са,  согласно  которым  явление  диффракции  пол¬
ностью  исчезает  при  ряде  дискретных  значений
угла  падения;  это  явление  имеет  место  для  углов,
определяемых  из  уравнения
 Для  наблюдения  указанных  углов  Леви
[1198]  предложил  применить  следующую  экспе¬
риментальную  установку.  Он  освещал  звуковое
поле  расходящимся  пучком  света  вместо  парал¬
лельного  и,  как  обычно,  получал  изображение
источника  света  на  экране.  В  месте  первого  диф-
фракционного  максимума  на  экране  было  сде¬
 *)  Отрицательный  результат  объясняется,  по-ви¬
димому,  не  столько  трудностью  эксперимента,  сколько
тем,  что  основное  предположение—о  наличии  только
фазовой  модуляции—является  приближенным  (см.  ниже,
стр.  189).—Прим.  ред.
 лано  отверстие.  Прошедший  сквозь  это  отверстие
световой  луч  создавал  на  втором  экране  ряд  свет¬
лых  полос,  расположенных  симметрично  по  от¬
ношению  к  центральной  полосе  и  разделенных
темными  промежутками.  Углы,  соответствующие
этим  темным  промежуткам,  определяются  из  урав¬
нения  (156).  Падающую  волну  можно  предста¬
вить  себе  состоящей  из  множества  плоских  волн
с  различными  углами  падения.  Тогда  те  из
этих  волн,  угол  падения  которых  определяется
из  уравнения  (156),  по  выходе  из  области  зву¬
кового  поля  не  будут  совсем  обладать  или  будут
обладать  очень  малой  фазовой  модуляцией  и  не
дадут  освещения  второго  экрана  в  критичных
направлениях.
 Экспериментальное  исследование  явлений
диффракции  при  косом  падении  света  на  звуко¬
вую  волну  выполнил  с  большой  точностью  Но-
мото  [1427,  3661а].  Он  использовал  ультразву¬
ковые  волны  с  частотой  1—20  мггц.  Образцы  по¬
лученных  им  фотографий  приведены  на  фиг.  223.
Отчетливо  видно,  что  для  определенных  значе¬
ний  углов  падения  диффракция  становится  ми¬
нимальной.  Измеренные  величины  этих  углов
хорошо  совпадают  с  теоретически  рассчитанными
численными  значениями,  стоящими  в  скобках
около  фотографий  фиг.  223.  Тот  факт,  что  диф-
фракционные  явления  не  исчезают  полностью
при  указанных  значениях  углов  падения,  объяс¬
няется  несовершенством  экспериментальной
установки  Номото,  которое  ему  впоследствии
удалось  устранить.  На  фиг.  224  графически  пред¬
ставлена  зависимость  числа  п  положительных
и  отрицательных  диффракционных  максимумов
и  их  суммы  от  угла  падения  у  света  на  звуковую
волну  для  следующих  значений  параметров:  /=
=  1395  кгц,  Х=  1,064  мм,  /=60  мм,  А=5461  А.
На  снимке  можно  видеть  периодическое  исчез¬
новение  диффракционных  явлений  при  опреде¬
ленных  углах  падения,  а  также  появление  не¬
которой  асимметрии  в  спектрах.
 До  сих  пор  мы  рассматривали  только  случаи
бегущих  звуковых  волн.  Раман  и  Нат  [1660]
применили  свои  расчеты  также  к  диффракции
света  на  стоячих  звуковых  волнах.  Представим
себе  последние  состоящими  из  двух  распростра¬
няющихся  навстречу  друг  другу  бегущих  волн;
тогда  формула  (150),  определяющая  фазовую  мо¬
дуляцию  световой  волны,  примет  вид
 Предполагая,  что  свет  испытывает  диффракцию
последовательно  на  этих  двух  волнах,  Раман
и  Нат  получили  для  интенсивности  диффрагиро-

§  4.  Оптические  методы
 183
 ванного  света  в  k-ш  порядке  следующее  выра¬
жение:
 Пунктирные  кривые  на  фиг.  225  показывают
рассчитанное,  согласно  выражению  (157),  рас¬
пределение  интенсивностей  в  первых  шести  по¬
рядках  в  зависимости  от  значения  а  для  стоячей
 лученное  Леви  [1197].  Последний  независимо
от  Рамана  и  Ната  рассчитывал  изменения
 Фиг.  223.  Диффракция  на  ультразвуке  при  косом
падении  световых  лучей.
 волны.  Легко  видеть  их  отличие  от  аналогичных
кривых,  соответствующих  бегущей  волне  (см.
фиг.  222).  Интенсивность  света  в  нулевом  поряд¬
ке  имеет  относительно  большую  величину  для
всех  значений  а,  что  в  первую  очередь  можно
объяснить  2/-кратным  исчезновением  диффрак¬
ции  в  течение  периода.  Для  высоких  порядков
наблюдается  в  общем  непрерывное  уменьшение
интенсивности.
 Это  хорошо  видно  также  на  фиг.  226,  где
приведено  суммарное  распределение  интенсив¬
ности  в  диффракционных  спектрах  стоячей  и  бе¬
гущей  волн  при  одинаковых  значениях  а,  по-
 Фиг.  224.  Зависимость  числа  п  положитель¬
ных  и  отрицательных  диффракционных  спек¬
тров  и  их  суммы  от  угла  падения  ср  света  на
звуковую  волну.
 Ф'и  г.  225.  Распределение  интенсивно¬
сти  света  в  диффракционных  спектрах
от  нулевого  до  пятого  порядка  в  зави¬
симости  от  а=2тсАп//А  для  стоячей
звуковой  волны  (по  Сандерсу).
 световых  частот  при  диффракции  света  на  стоя¬
чих  и  бегущих  ультразвуковых  волнах.

184
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 Насколько  хорошо  теория  Рамана—Ната
отражает  явления  для  стоячих  волн,  показывают
 там  в  каждом  диффракционном  спектре  при  раз¬
ных  силах  звука  стоячей  волны  (от  а=0  до
 Фиг.  226.  Распределение  интенсивности  света  в  диффракционных  спектрах
в  зависимости  от  а=2%Ап11А  для  стоячих  и  бегущих  звуковых  волн.
 измерения,  проведенные  Сандерсом  при  частоте
ультразвука  4940  кгц.  Результаты  приведены
в  виде  кружков  на  сплошных  кривых  фиг.  225.
Эти  точки  представляют  собой  средние  значения
интенсивностей  света  для  двух  диффракционных
спектров  одного  порядка.
 В  упоминавшихся  до  сих  пор  исследованиях,
проведенных  для  проверки  теории  Рамана—Ната,
диффракция  света  осуществлялась  на  звуковых
волнах  в  жидкостях.  Голлмик  [722]  первым  изме¬
рил  интенсивность  света  в  диффракционных  мак¬
симумах  разных  порядков  при  диффракции  на  зву¬
ковых  волнах  в  воздухе  (см.  выше  в  этом  пункте).
При  этом  он  не  нашел  совпадения  с  теорией  ни
для  стоячих,  ни  для  бегущих  волн.  Напротив,
в  обоих  случаях  наблюдалось  равномерное  спада¬
ние  интенсивности  света  с  увеличением  порядко¬
вого  числа  соответствующего  диффракционного
спектра.  Причину,  вероятно,  надо  искать  в  слиш¬
ком  большой  глубине  (/=6  см)  звукового  поля.
При  большой  глубине  звукового  поля  не  выпол¬
няется  предположение  о  прямолинейном  распро¬
странении  света  (см.  ниже  в  этом  пункте).
 Из  теории  Рамана—Ната  получается  также
правильный  порядок  величин  допплеровских  ча¬
стот  как  для  бегущих,  так  и  для  стоячих  волн.
На  фиг.  227  показано  распределение  интенсив¬
ности  света  по  отдельным  допплеровским  часто-
 а=Ь).  Если  просуммировать  интенсивности  в  каж¬
дом  отдельном  спектре,  то  получится  совсем
 Фиг.  227.  Распределение  интенсивности  света  по  отдель¬
ным  допплеровским  частотам  в  диффракционных  спект¬
рах  в  зависимости  от  a=2nAnl/A  для  стоячей  звуковой
волны.
 другое  распределение,  чем  в  случае  бегущей
волны  (фиг.  221).

§  4.  Оптические  методы
 185-
 При  постоянной  силе  звука  и  заданной  длине
светового  пути  в  звуковом  поле  величина  а  будет
зависеть  только  от  длины  световой  волны.  По
мере  изменения  последней  будет  меняться  рас¬
пределение  интенсивности  в  диффракционных
спектрах  в  соответствии  с  зависящим  от  А  зна¬
чением  а.  Эту  закономерность  можно  проследить
для  всего  видимого  спектра  на  одном  фотосним¬
ке,  полученном  методом  скрещенных  спектров,
который  был  описан  выше.  На  фиг.  228  пред¬
ставлены  две  такие  фотографии,  полученные  Берг¬
маном  и  Экснером  для  бегущих  звуковых  волн
различной  интенсивности.  Ординатой  служит
величина  Л  или  а.  При  фотометрировании  этих
снимков  вдоль  горизонтали  можно  получить
распределение  интенсивностей  в  диффракцион¬
ных  спектрах  различных  порядков  для  опреде¬
ленных  значений  а,  зависящих  только  от  А.
 На  фиг.  229,  а  приведена  полученная  тем  же
способом  фотография,  изображающая  распре¬
деление  света  по  отдельным  диффракционным
максимумам  стоячей  волны  в  зависимости  от
длины  световых  волн.  Сравнение  с  обеими  фо¬
тографиями  фиг.  228  позволяет  отметить  здесь
совершенно  иное  распределение  интенсивности
света,  которая  равномерно  спадает  от  нулевого
к  высшим  порядкам  для  всех  значений  а.  Нако¬
нец,  фиг.  229,6  изображает  случай  косого  паде¬
ния  света  на  стоячую  ультразвуковую  волну.
 Фиг.  228.  Распределение  интенсивности  света  в  диф¬
фракционных  спектрах  двух  бегущих  звуковых  волн,
полученное  методом  скрещенных  спектров.
 Выше  уже  упоминалось  о  том,  что  теория
Рамана  и  Ната  пренебрегает  кривизной  свето¬
вых  лучей  в  ультразвуковом  поле.  Однако  при
распространении  звуковых  волн  в  жидкости
коэффициент  преломления  последней  становится
переменным  и  поэтому  путь  светового  луча  дол¬
жен  быть  искривлен.  Уже  в  своей  первой  работе
 Люка  и  Бикар  [1242,  1243]  рассчитали  искрив¬
ление  и  траекторию  параллельного  пучка  света,
падающего  перпендикулярно  на  звуковую  волну
с  длиной  волны  X,  которая  распространяется
в  направлении  оси  z.  При  этом  было  сделано-
 Фиг.  229.  Распределение  интенсивности  све¬
та  в  диффракционных  спектрах  стоячей  волны
при  перпендикулярном  (а)  и  косом  (б)  паде¬
нии  света,  полученное  методом  скрещенных
спектров.
 предположение,  что  оптические  свойства  жид¬
кости  не  изменяются  за  время  прохождения  све¬
та  сквозь  ультразвуковую  волну.  Обозначим
через  Д/г  максимальное  изменение  показателя
преломления  жидкости,  обусловленное  звуковой
волной;  тогда  сам  коэффициент  преломления  бу¬
дет  меняться  периодически  вдоль  оси  z  согласна
выражению
 Ход  световых  лучей  в  этом  случае  изображен
на  фиг.  2301).  Вместо  пути  у,  проходимого  све¬
том  в  звуковой  волне,  абсциссой  здесь  служит
величина
 Благодаря  этому  выявляется  зависимость  искрив¬
ления  пути  световых  лучей  от  изменения  пока¬
зателя  преломления  &п.  При  выходе  световых
лучей  из  звукового  поля  распределение  интен¬
сивности  света  будет  хотя  и  периодическим,  но-
более  сложным,  чем  у  обычной  диффракцион¬
ной  решетки;  кроме  того,  оно  зависит  также  от
глубины  и  интенсивности  звуковой  волны.  Здесь
 х)  Опыт,  демонстрирующий  такой  ход  лучей  в  жид¬
кости,  описан  в  книге  R.  W.  W  о  о  d,  Physical  Optics,
3  ed.,  New  York,  p.  90.  (См.  перевод:  P.  B.  By  Дг
Физическая  оптика,  М.—JI.,  1936).

186
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 имеет  место  как  амплитудная,  так  и  фаЗовая  ре¬
шетка.  Люка  [1230]  показал,  что  амплитуда
и  фаза  световой  волны  могут  быть  рассчитаны
для  значений  К<  1,57,  т.  е.  пока  световые  лучи
в  звуковой  волне  не  начнут  пересекаться.  Если
же  К>  1,57,  то  световые  лучи,  выходящие
из  звуковой  волны,  будут  казаться  идущими
от  линий  схождения,  расположенных  в  жид¬
кости  вдоль  направления  звуковой  волны  на
расстояниях  X  друг  от  друга.  Расстояние  у0
 <Е>:и  г.  230.  Ход  световых  лучей  в  жидкости,  в  которой
распространяются  ультразвуковые  волны.
 от  места  вступления  света  в  ультразвуковую
волну  до  точки,  где  лучи  в  первый  раз  пересе¬
каются,  определяется  выражением
 где  /С0=1>57.  У  стоячих  волн  процесс  образова¬
ния  линий  схождения  происходит  несколько
сложнее;  об  этом  еще  будет  сказано  ниже  (см.
п.  3  настоящего  параграфа).
 При  Х=0,1  см,  что  для  воды  соответствует
частоте  звука  1484  кгц,  и  &п=  10-5  (такое  зна¬
чение  Ап  легко  достигается  при  умеренных  значе¬
ниях  силы  звука;  п0=1,333)  убудет  равно  9,1  см.
Если  же  длина  звуковой  волны  равна  0,03  см
(/=4948  кгц),  у0  будет  уже  равно  2,7  см.  Следо-
 где  R—радиус  кривизны  светового  луча,  а  I—
длина  светового  пути  в  звуковой  волне.  При¬
нимая  во  внимание  выражение  (158),  получим
&^/2(2тиДя/Хя0)  и,  следовательно,
 (163)
 Следует  отметить,  что  F  обратно  пропорцио¬
нально  квадрату  длицы  звуковой  волны.
 Условия  эксперимента,  выбранные  Номото
 [1426] 	при  получении  фотографий  диффракцион¬
ных  картин,  изображенных  на  фиг.  213,  дают
при  расчете  для  F  величины  от  0,1  до  0,5  для
значений  а  от  1  до  5.  Несмотря  на  это,  резуль¬
таты  эксперимента  хорошо  совпадают  с  теорией.
Это  указывает  на  возможность  использования
теории  Рамана—Ната  с  хорошим  приближением
также  и  вне  области  ее  применения.
 Нат  [1403]  указал  другой  способ  определения
границ  применимости  элементарной  теории  диф¬
фракции  света  на  ультразвуке.  Изображенные
на  фиг.  230  световые  лучи  до  тех  пор  распро¬
страняются  в  звуковой  волне  практически  пря¬
молинейно,  т.  е.  параллельно  направлению  па¬
дения,  пока  абсцисса  /С=(2тс/Х)/}/"Дя/и0  остается
меньше  1.  Это  условие  может  быть  записано
в  форме
 вательно,  если  для  диффракции  света  на  ультра¬
звуке  использовать  волну  глубиной  3  см,  то
при  прохождении  световых  лучей  через  звуко¬
вое  поле  они  будут  значительно  искривляться
при  частоте  звука  4948  кгц,  в  то  время  как  для
более  низких  частот,  например  для  1484  кгц,
еще  не  наступит  заметного  отклонения  от  пря¬
молинейности.  В  последнем  случае  применима
теория  Рамана—Ната,  которая  в  первом  при¬
ближении  дает  здесь  правильные  качественные
и  почти  правильные  количественные  соотношения.
 Впервые  указавший  на  эти  обстоятельства
Бэр  [147]  предложил  считать  мерой  приближе¬
ния,  при  котором  справедлива  теория  Рамана—
Ната,  отношение  F=bl\,  где  b—расстояние
в  звуковой  волне,  после  прохождения  которого
световые  лучи  отклоняются  от  своего  первона¬
чального  направления.  Для  b  может  быть  найдена
формула
 •  и
 Подставив  сюда  2тсДп1  =  аЛ,  получим

§  4.  Оптические  методы
 187
 Практически  такой  же  результат,  отлича¬
ющийся  только  множителем  2,  получили  другим
путем  Экстерман  и  Ванье  [582]1).
 Чтобы  экспериментально  воспроизвести  тео¬
ретически  рассчитанную  диффракционную  кар¬
тину  для  определенного  значения  а,  нужно  вна¬
чале  установить  нижнее  граничное  значение  для
длины  звуковой  волны,  которая  не  входит  в  фор¬
мулу  для  а.  Рассчитаем,  например,  значение  ра2
для  случая  диффракции  света  на  звуковых  вол¬
нах  в  воздухе,  рассмотренного  Голлмиком  (см.
стр.  178).  При  А/г=  10-5  мы  получим  для  ра2
значение  6,  что  полностью  объясняет  упомянутое
выше  несовпадение  теоретических  и  эксперимен¬
тальных  результатов.
 Нат  [1403]  подробно  изучил  вопрос  о  том,
как  будет  проходить  диффракция  в  случае  р>1,
т.  е.  когда  неравенство  (164)  не  выполняется.
При  этом  интенсивность  максимумов  второго
и  высших  порядков  становится  очень  малой
и  только  спектры  первого  порядка  обладают  за¬
метной  интенсивностью.  Кроме  того,  для  р>1
интенсивность  максимумов  первого  порядка  будет
периодической  функцией  длины  пути  света  I
и  периодически  будет  становиться  равной  нулю.
Те  же  результаты  получили  Экстерман  и  Ванье
[2114].
 В  обстоятельной  работе  Уиллард  [4418]  со¬
поставил  условия,  при  которых  возникают  раз¬
личные  виды  диффракции  света  на  ультразвуко¬
вой  волне,  и  подтвердил  свои  соображения  тео¬
ретически  и  экспериментально.  Согласно  этой
работе,  нормальная  диффракция  света  в  смысле
теории  Рамана—Ната  возникает  до  тех  пор,  пока
 Эти  выражения  отличаются  от  неравенства  (164)
множителем  (тс/2)2;  объясняется  это  различие  тем,
что  Уиллард  в  качестве  критерия  нормальной
диффракции  берет  условие  /С<тс/2,  в  то  время'
как  Нат  требует,  чтобы  К<  1.  Для  звуковых  волн
в  воде  (с=1,5*  105  см!сек,  лг0=  1,33)  из  выражения
(165)  можно  получить  для  зеленой  линии  ртут¬
ного  спектра  (Л=0,546-10~4  см)
 =  215  см-мггц2.
 Таким  образом,  нельзя  увеличивать  глубину
звуковой  волны  I,  частоту  /  или  интенсивность
звука  (пропорциональную  а),  не  ухудшая  тем
 *)  Подробное  изложение  и  сопоставление  различ¬
ных  теорий,  а  также  установление  пределов  приме¬
нимости  теории  Рамана—Ната  см.  в  работе  Рытова
[5212].—Прим.  ред.
 самым  условий  нормальной  диффракции  света
на  звуковой  волне.
 Диффракция  Брэгга  наступает,  согласно  Уил¬
ларду,  в  том  случае,  если  выполняется  условие
 (166)
 Здесь  k—порядковый  номер  диффракционного
спектра,  a  z—число  длин  волн,  проходимое  пуч¬
ком  света,  падающим  под  углом  Брэгга.  Резкость
диффракционных  спектров  повышается  с  увели¬
чением  /.  Для  звуковой  волны  в  воде  и  для  зеле¬
ной  линии  ртутного  спектра  имеем
 (lf*)k=  1  =  1ЮО  г,  (lf%=2  =  550  г  и  т.  д.
 где  /  —  частота  в  мггцщ
 Согласно  Уилларду,  эти  критерии  дают  хоро¬
шее  совпадение  с  экспериментальными  данными.
 Ввиду  того  что  соотношение  (166)  не  зависит
от  изменений  давления  в  звуковой  волне,  теоре¬
тически  должна  существовать  область,  в  которой
можно  наблюдать  оба  вида  диффракции.  Однако
эксперименты  дают  для  случая  брэгговской  диф¬
фракции  добавочное  условие
 которое  не  удалось  обосновать  теоретически.
 Выше  было  показано,  что,  согласно  теории
Рамана—Ната,  диффракционная  картина  долж-
на  остаться  симметричной  по  отношению  к  на¬
правлению  падения  света  при  наклонном  падении
на  звуковую  волну.  Однако  в  большинстве  слу¬
чаев  это  не  соблюдается  (см.,  например,  фиг.  216).
Причиной  обычно  является  невыполнение
условия,  по  которому  параметр  F  должен  быть
мал  по  сравнению  с  единицей.  При  невыполнении
этого  условия  нельзя  пренебрегать  отклонением
световых  лучей  в  звуковом  поле  от  прямолиней¬
ного  пути.  Бэр  [147]  и  Партхасаратхи  [1534]
смогли  показать,  что  при  достаточно  малых  зна¬
чениях  отношения  11\  диффракционная  картина
остается  симметричной  и  при  косом  падении
световых  лучей.
 Простой  метод  наблюдения  амплитудной  ре¬
шетки,  т.  е.  периодически  меняющейся  в  направ¬
лении  звуковой  волны  интенсивности  света  в  пло¬
скости  выхода  света  из  области  звуковой  волны,
был  указан  Бэром  [146].  Для  этой  цели  на  стенку
кюветы,  в  которой  возбуждается  стоячая  зву¬
ковая  волна,  помещается  светочувствительная
бумага  или  фотопластинка.  При  облучении  кю¬
веты  параллельным  световым  пучком  можно  по¬
лучить  контактную  фотографию  ультразвуковой
решетки.  Если  поместить  светочувствительную

188
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 бумагу  в  жидкость,  т.  е.  непосредственно  в  зву¬
ковую  волну,  на  ней  также  постепенно  возник¬
нет  изображение  амплитудной  решетки.  Наблю¬
дение  этого  изображения  нельзя  осуществлять
при  помощи  оптической  установки,  находящейся
 ния  амплитудной  решетки  от  числа  видимых  диф¬
фракционных  максимумов,  т.  е.  от  силы  звука.
Таким  образом,  зная  положение  наилучшей  ви¬
димости  амплитудной  решетки,  можно  определить
интенсивность  ультразвуковой  волны.  Впервые
 Фиг.  231.  Бегущая  зву¬
ковая  волна  в  воздухе.
Фотография  получена  при
освещении  искровым  разря¬
дом;  /=494  кгц.
 Ф  л  г.  232.  Прохождение  расходящегося  светового  пучка  сквозь  стоячую
ультразвуковую  волну.
 вне  кюветы,  так  как  световые  лучи  по  выходе
из  исследуемой  плоскости  продолжают  оставаться
в  звуковой  волне  и  направление  их  продолжает
меняться  (см.  фиг.  230);  следовательно,  наблю¬
даемое  в  этом  случае  явление  не  будет  иметь
ничего  общего  с  диффракционной  картиной  в  рас¬
сматриваемой  плоскости.
 Бахэм,  Гидеман  и  Асбах  [120,  132,  137]
опубликовали  ряд  работ,  в  которых  они  описы¬
вают  новый  метод  наблюдения  ультразвуковой
решетки  в  жидкости;  они  полагают,  что  при
помощи  этого  метода  можно  непосредственно
наблюдать  линии  схождения  в  жидкости,  в  ко¬
торой  распространяется  ультразвуковая  волна.
Однако  здесь  имеет  место  совершенно  другое
явление,  о  котором  будет  подробно  сказано  в  сле¬
дующем  пункте.
 Согласно  изложенным  выше  соображениям,
амплитудная  решетка  при  низких  частотах  ультра¬
звука  не  должна  иметь  заметную  величину  в  пло¬
скости  выхода  световых  лучей  из  области  звуко¬
вой  волны.  Бэр  [147]  показал  это  для  частоты
ультразвука  1500  кгц  и  установил,  что  ампли¬
тудная  решетка  становится  видимой  только  на
известном  расстоянии  от  звуковой  волны.  Наи¬
лучшая  ее  видимость  также  имеет  место  на  вполне
определенном  расстоянии.  Это  расстояние  зави¬
сит  от  интенсивности  звуковой  волны  и  умень¬
шается  с  увеличением  силы  звука  и  с  увеличива¬
ющейся  вследствие  этого  при  заданной  частоте
звука  кривизной  световых  лучей.  Табл.  16,
составленная  Бэром,  дает  зависимость  положе¬
 на  это  указал  Баумгардт  [186]  (см.  гл.  IV  §  2
п.  2).
 Таблица  16
 положение  амплитудной  решетки,  получаемой
при  помощи  СТОЯЧЕЙ  волны
 Количество
 диффракционных
 максимумов
 Расстояние  от  пло¬
скости  выхода  све¬
товых  лучей  из  об¬
ласти  звуковой  волны
до  места,  где  ампли¬
тудная  решетка  ста¬
новится  видимой,  см
 Расстояние  от  пло¬
скости  выхода  све¬
товых  лучей  из  об¬
ласти  звуковой  вол¬
ны  до  места,  где  ам¬
плитудная  решетка!
имеет  наилучшую
видимость,  см
 1
 20
 50
 2
 10
 25
 3
 3
 10
 5
 2
 Хаббард,  Цартман  и  Ларкин  [941]  применили
указанный  простой  метод  получения  «силуэта»
ультразвуковой  волны  в  параллельном  свете  для
фотографирования  звуковой  волны  в  воздухе
при  помощи  короткого  искрового  разряда.  На
фиг.  231  изображена  подобная  моментальная  фото¬
графия  бегущей  звуковой  волны  в  воздухе  (ча¬
стота  494  кгц).  В  качестве  источника  света  слу¬
жил  искровой  разрядник,  построенный  Бим¬
сом,  Снодди  и  сотрудниками1),  с  длительностью
 !)  Beams,  Snoddy  et  al.,  Journ.  Opt.
Soc.  Amer.,  37,  868  (1947).

§  4.  Оптические  методы
 189
 освещения  10~7  сек.  Подобные  же  опыты  были  про¬
ведены  Талером,  Фитцпатриком  и  Чжаном
[4247],  которые  применили  искровой  разрядник
€  подводящим  кабелем,  состоящим  из  двух  коак¬
сиальных  серебряных  полос  на  сердечнике  из
титаната  бария,  который  имеет  большую  емкость
при  малом  импедансе  [2803].  Подобным  же  ме¬
тодом  Энер  [2743]  изучал  относительную  ско¬
рость  звуковых  волн  в  жидкостях.
 Пусть  стоячая  ультразвуковая  волна  в  жид¬
кости  освещается  расходящимся  пучком  света,
например  от  лампы  накаливания  с  прямой  нитью
накала,  а  выходящий  свет  скользит  под  малым
углом  вдоль  фотопластинки;  тогда,  как  показа¬
ли  Бергман  и  Гёлих  [243,  244],  мы  получим  рас¬
ходящийся  пучок  резко  ограниченных  световых
.лучей,  который  начинается  непосредственно  при
выходе  из  кюветы  и,  таким  образом,  свидетельст¬
вует  о  наличии  амплитудной  решетки  (фиг.  232).
Подробнее  об  этом  будет  сказано  в  следующем
пункте;  там  же  будет  приведена  схема  установки.
Картина  теряет  резкие  очертания  и  расплывает¬
ся  с  увеличением  длины  звуковой  волны.  Это
вполне  согласуется  с  изложенными  выше  сообра¬
жениями  относительно  образования  амплитуд¬
ной  решетки.
 В  своих  двух  дальнейших  работах  [1661,
1662]  Раман  и  Нат  развили  и  обобщили  теорию
диффракции  света  на  ультразвуковых  волнах.
Решение  волнового  уравнения  для  случая  рас¬
пространения  сбета  в  среде  с  коэффициентом
преломления,  изменяющимся  во  времени  и  про¬
странстве,  и  представление  световой  волны  с
«гофрированным»  фронтом,  выходящей  из  зву¬
кового.  ,поля,  в  виде  бесконечного  количества
плоских  волн  с  различными  направлениями  рас¬
пространения,  дает  возможность  получить  при
помощи  разложения  Фурье  правильные  значения
углов  диффракции  и  приведенных  выше  в  этом
пункте  частот  Допплера  как  для  стоячей,  так
и  для  бегущей  волн.  Из  этой  теории  следует,  по¬
мимо  существования  фазовой  решетки,  также
наличие  амплитудной  решетки,  не  вытекающее
нз  первой  приближенной  теории;  отсюда  неиз¬
бежна  асимметрия  в  распределении  интенсив¬
ности  диффракционных  спектров  справа  и  слева
ют  главного  максимума,  возникающая  при  косом
падении  лучей  света.  Нат  [1399,  1400]  решил
при  помощи  разложения  в  ряд  дифференциаль¬
ное  уравнение  для  случая,  когда  периодическое
изменение  коэффициента  преломления  представ¬
лено  простой  синусоидальной  функцией.
 Помимо  перечисленных  выше  работ,  имеются
еще  исследования  Экстермана  и  Ванье  [581,
582],  в  которых  проведен  обстоятельный  и  тру¬
 доемкий  расчет  интенсивности  диффрагирован-
ного  света  для  случая  конечной  ширины  области
звуковой  волны.  Давид  [484,  485]  развил  далее
расчет,  начатый  Бриллюэном  [368],  и  подчерк¬
нул  характерное  отличие  подхода  к  рассмотре¬
нию  вопроса  с  точки  зрения  волновой  теории
и  с  точки  зрения  геометрической  оптики.  Во
многих  работах  Рытов  [66,  1778,  1779]  развил
теорию  диффракции  света  на  бегущих  ультра¬
звуковых  волнах,  исходя  из  метода  рассмотрения
Бриллюэна  (см.  также  Мертенс  [3550,  3551]).
Наконец,  Циттерт  [438],  основываясь  на  явле¬
нии  многократной  диффракции,  предложил  си¬
стему  уравнений  для  определения  интенсивности
диффрагированного  света,  составленную  в  более
наглядной  форме.  Недавно  Аггерваль  [2287,
2288]  распространил  теорию  Рамана—Ната  на
высокие  ультразвуковые  частоты  и  рассчитал
интенсивности  света  в  первом  и  втором  диффрак-
ционном  порядках.  Из  его  соображений  следует,
что  теории,  выдвинутые  Бриллюэном,  Рытовым  и
Давидом,  можно  рассматривать  как  специальные
случаи  обобщенной  теории  Рамана—Ната.
 В  упомянутых  до  сих  пор  теоретических  рабо¬
тах  рассматривались  всегда  явления  диффрак¬
ции  Фраунгофера,  т.  е.  диффракции  параллель¬
ного  пучка  световых  лучей  на  ультразвуковой
волне.  Малер  [1277]  детально  исследовал  диф-
фракцию  Френеля  на  ультразвуке  при  помощи
приближенного  метода  Маскара.
 Более  подробное  рассмотрение  этих  весьма
сложных  математических  теорий  и  методов  рас¬
чета  вывело  бы  нас  далеко  за  пределы  предлагае¬
мой  книги.  Превосходное  изложение  различных
теорий  диффракции  света  на  ультразвуковых
волнах  можно  найти  в  работе  Ната  [1403].
Не  так  давно  Номото  [3659,  3660]  дал  прекрас¬
ную  основанную  на  геометрической  оптике  теорию
различных  видов  диффракции  света  на  ультра¬
звуковых  волнах.  При  этом  он  распространил
расчет,  сделанный  Люка  и  Бикаром  для  случая
перпендикулярного  падения  света,  также  на
случай  наклонного  падения  светового  пучка.
 Отметим  еще  одно  обстоятельство.  Выше  уже
говорилось  о  попытках  Бриллюэна  [368]  объяс¬
нить  явление  диффракции  света  на  ультразвуко¬
вых  волнах  селективным  отражением  под  углом
Брэгга  от  фронтов  звуковых  волн;  то  же  пытались
сделать  Дебай  и  Сирс  в  своих  первых  работах.
Хотя  это  ведет  к  получению  правильных  значе¬
ний  углов  диффракции,  однако  большая  интен¬
сивность  спектров  высшего  порядка  не  может
быть  в  этом  случае  объяснена.  Дело  в  том,  что
при  медленных  изменениях  коэффициента  пре¬
ломления  на  расстоянии,  равном  длине  световой

190
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 волны,  можно  пренебречь  отражением  света  от
среды  с  переменным  показателем  преломления.
При  переходе  к  очень  коротким  звуковым  вол¬
нам  порядка  10“2  см  и  меньше,  что  соответствует
в  жидкости  звуковым  частотам  порядка  104  кгц,
можно  получить  соответственно  больший  гра¬
диент  коэффициента  преломления.  Тогда  создает¬
ся  возможность  достаточного  для  измерений  отра¬
жения  света  под  углом  Брэгга.
 Партхасаратхи  [1528]  провел  подобные  опыты
со  звуковыми  волнами  длиной  0,065  и  0,05  мм
и  получил  при  определенных  углах  падения
в  направлениях,  отвечающих  условию  Брэгга,
диффракционные  спектры  увеличенной  яркости.
На  фиг.  233  изображена  картина  диффракции
 Фиг.  233.  Диффракции  света  ртутной  лам¬
пы  на  ультразвуковой  волне  с  частотой
20  мггц  при  различных  углах  падения.
 света  на  звуковой  волне  частотой  20  мггц  в  толуо¬
ле,  освещаемой  под  разными  углами  неразложен-
ным  светом  ртутной  дуги.  Отчетливо  видно,  что
при  угле  падения  30'54",  приблизительно  удо¬
влетворяющем  условию  Брэгга,  появляется  тре¬
тий  порядок  линий  b  н  с.
 Номото  [1422]  установил,  что  при  частоте
30  мггц  отражение  оказывается  настолько  силь¬
ным,  что  диффракционные  спектры,  невидимые
при  строго  перпендикулярном  падении  луча  на
звуковую  волну,  сразу  появляются,  как  только
угол  падения  становится  равным  углу  Брэгга.
Подставим  в  соотношение  (148)  для  диффракции
при  косом  падении  света  значение  угла  падения,
равное  углу  скольжения  <pg  и  значение  угла
 диффракции  afe  =  2<pG.  Тогда  оно  примет  вид
 откуда  уже  легко  получить  известную  формулу
Брэгга
 Для  малых  углов  cpG  она  принимает  вид
 Отсюда  видно,  что  при  косом  падении  световых
лучей  обычная  диффракция  на  звуковой  волне
и  явления,  вызываемые  отражением  Брэгга  от
фронтов  звуковых  волн,  дают  одинаковые  зна¬
чения  углов  диффракции;  поэтому  возникают
трудности  в  количественном  определении  интен¬
сивностей  диффракционных  максимумов,  вызван¬
ных  каждым  из  указанных  явлений  в  отдель¬
ности.
 Весьма  точные  исследования  явления  отра¬
жения  Брэгга  при  наклонном  падении  световых
лучей  на  звуковую  волну  в  жидкости  произвел
недавно  Номото  [1428];  частота  ультразвука
в  его  опытах  была  равна  3,22  и  4,71  мггц.  Резуль¬
таты  проделанных  им  измерений  приведены  на
фиг.  234  в  виде  зависимости  интенсивности  от¬
дельных  диффракционных  спектров  от  угла  па¬
дения  света  <р.  Они  полностью  подтверждают  при¬
веденную  выше  формулу  (167а).  Около  основных
максимумов,  наблюдаемых  под  углами  Брэгга,
находятся  боковые  максимумы  под  углами,  опре¬
деляемыми  из  формулы
 Для  более  подробного  ознакомления  следует  об¬
ратиться  непосредственно  к  цитируемой  работе.
 Исследование  диффракции  света  на  ультра¬
звуковых  волнах  в  жидкостях  вплоть  до  частоты
177  мггц  было  проведено  Рытовым  (1778,  1779],
а  также  Бхагавантамом  и  Рао  [2460,  2462].
Было  найдено,  что  при  частотах  выше  50  мггц
постепенно  исчезает  нормальная  диффракция
и  все  сильнее  выступает  на  первый  план  селектив¬
ное  отражение  под  углом  Брэгга.
 Селективное  отражение  имеет  место  также  при
диффракции  на  ультразвуке  в  воздухе;  это  под¬
тверждает  приведенная  на  фиг.  219  фотография,
полученная  Корффом.  Длина  звуковой  волны
была  равна  8-10_3  см,  так  что  градиент  коэффи¬
циента  преломления  был  особенно  велик.  Тео¬
рия  такого  отражения  на  ультразвуковых  вол¬
нах  также  разрабатывалась  Экстерманом  и  Вейг-
лом  [583].

§  4.  Оптические  методы
 191
 До  сих  пор  всегда  предполагалось,  что  по¬
перечное  сечение  светового  пучка  велико  по
сравнению  с  длиной  волны  ультразвука.  Если
же  ширина  светового  пучка  будет  порядка
половины  длины  волны  ультразвука,  то  диф-
 Фиг.  234.  Зависимость  интенсивности  I  отдель¬
ных  диффракционных  максимумов  от  угла  паде¬
ния  света  ср.
 фракционные  явления  наблюдаться  не  будут,
а  световой  луч  получит  только  некоторое  ис¬
кривление,  обусловленное  градиентом  плот¬
ности  в  звуковой  волне.  В  случае  стоячих  волн,
которые,  как  указывалось  выше  в  начале  этого
пункта,  появляются  и  исчезают  2f  раз  в  секун¬
ду,  отклонение  светового  луча  будет  происхо¬
дить  периодически  с  частотой  звука  в  обе  сто¬
роны  от  положения  покоя;  при  этом  видимая
первоначально  на  экране  светлая  линия  с  рез¬
кими  очертаниями  превратится  в  расплывча¬
тое  пятно.  Указанное  явление  сохраняется  и
для  бегущей  волны,  так  как  в  месте  облучения
градиент  плотности  жидкости  меняется  также
периодически  со  звуковой  частотой.  Это  явле¬
ние  наблюдали  сначала  Люка  и  Бикар  [1241,
1242],  а  затем  исследовал  Номото  [1421].  Соот¬
 ветствующие  фотографии  приведены  на  фиг.
235.  Резкое  изображение  светового  пучка
(фиг.  235,  а)  при  возбуждении  звуковой  волны
расширяется  (фиг.  235,  б).
 Угол  6,  определяющий  отклонение  луча
света  при  прохождении  через  ультразвуковую
волну  с  длиной  волны  X,  может  быть  подсчитан
следующим  образом.  Обозначим  через  I  длину
пути  света  в  звуковой  волне.  На  протяжении
 Фиг.  235."Расширение  узко¬
го  светового  пучка  (а)  шири¬
ной  меньше  \/2  при  прохожде¬
нии  сквозь  звуковую  волну
(  по  Люка  и  Бикару).
 отрезка  I  показатель  преломления  жидкости  п
испытывает  периодическое  изменение  соглас¬
но  уравнению
 где  z—расстояние  в  направлении  движения
звуковой  волны  с  частотой  /,  с—скорость  звука,
£п—амплитуда  изменения  показателя  прелом¬
ления  вследствие  колебаний  давления  Ар  в
звуковой  волне.  Тогда  радиус  кривизны  свето¬
вого  луча  определится  соотношением
 и,  следовательно,
 Согласно  формуле  Лорентц  —  Лоренца
 где  р  —плотность  жидкости;  поэтому
 Ввиду  того  что
 Для  воды  &=7,8-10"11;  при  частоте  звука
600  кгц,  т.  е.  длине  волны  Х=2,5  мм,  и  /=4  см

192
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 получим  0=12,5-10-10  Ар.  Звуковая  мощность
1  вт/см2  создает  в  воде  давление  около  1,7*106
дин/см2  (см.  гл.  II,  §  5,  п.  5);  следовательно,
6^0,1°,  т.  е.  резкая  полоса  света  на  экране,  нахо¬
дящемся  на  расстоянии  1  м  от  звуковой  волны,
расплывается  в  полосу  шириной  около  3,4  мм.
 Укажем  еще  на  одно  интересное  оптическое
явление.  Впервые  его  наблюдал  Бусс  [394]
при  попытке  определить  разность  давлений
в  ультразвуковой  волне  в  жидкости,  пользуясь
интерферометром  Жамена  или  Маха.  Уже  при
малых  интенсивностях  звука  наблюдался  сдвиг
интерференционных  полос  на  величину,  рав¬
ную  половине  полосы,  однако  с  увеличением
силы  звука  этот  сдвиг  не  возрастал,  а  только
менялась  видимость  картины.  Это  непонятное
явление  было  подробно  изучено  Бэром  [159],
который  применил  улучшенную  аппаратуру.  Он
затемнил  все  световые  лучи,  которые  испыты¬
вали  диффракцию  на  звуковой  волне  и  изменили
при  этом  свою  частоту  и,  следовательно,
не  могут  уже  участвовать  в  интерференции.
Тогда  упомянутое  явление  может  быть  объяс¬
нено  на  основании  теории  Рамана—Ната  о  фа¬
зовой  модуляции  света  звуковой  волной.  Два
световых  пучка,  интерферирующие  в  приборе
Ждмена,  имеют  амплитуды,  равные  1  и  J0(a),
где  J0—функция  Бесселя  нулевого  порядка,
а—величина,  определяемая  формулой  (149).
Действительно,  было  экспериментально  уста¬
новлено,  что  для  значения  а  =2,4  интерферен¬
ционные  полосы  исчезают,  а  для  значения
а  =3,8  они  имеют  наилучшую  видимость.
 Фиг.  236.  Схема  оптической  установки  для
наблюдения  ультразвуковых  волн.
 В  заключение  нужно  упомянуть  о  предло¬
женном  Бэром  и  Мейером  [161]  методе,  который
дает  возможность  при  помощи  диффракции  све¬
та  на  ультразвуке  определить  не  только  нали¬
чие  звуковой  волны,  но  также  ее  форму  и  на¬
правление  ее  распространения.  Для  этой  цели
вместо  обычно  применяемой  щели,  расположен¬
ной  параллельно  фронту  звуковой  волны,  на
экран  отображается  множество  лежащих  в  од¬
ной  плоскости  отверстий  (фиг.  236).  Экран  В
 может  быть  сделан  из  картона  с  большим  ко¬
личеством  равномерно  расположенных  (на  рас¬
стояниях  от  2  до  10  мм)  булавочных  отверстий.
 Фиг.  237.  Преломление  ультразвуковой  волны  алю¬
миниевой  призмой  в  ксилоле  (фотография  Бец-Бар-
дили  по  методу  Бэра  и  Мейера).
 Конденсорная  линза  Ог  освещает  экран  В  и
создает  изображение  лампы  L  в  полости  объ¬
ектива  02,  отображающего  отверстия  на  экра¬
не  5.  В  ванне  с  жидкостью  при  помощи  кварца  Q
возбуждается  звуковая  волна.  По  обеим  сто¬
ронам  световых  точек,  образованных  на  экра¬
не  S  светом,  прошедшим  сквозь  звуковую  вол¬
ну,  появляются  диффракционные  спектры,  при¬
чем  соединяющая  их  линия  лежит  в  направле¬
нии  распространения  звуковой  волны.  Таким
образом,  мы  получаем  на  экране  как  бы  изо¬
бражение  всей  звуковой  волны.
 На  фиг.  237  приведена  фотография,  где
идущая  слева  звуковая  волна  падает  на  алю¬
миниевую  призму  и  отклоняется  от  первона¬
чального  направления  вследствие  того,  что  ско¬
рость  звука  в  алюминии  больше,  чем  в  жидко¬
сти.  Уменьшение  числа  диффракционных  спек¬
тров  у  отдельных  световых  точек  одновременно
дает  представление  об  уменьшении  интенсивно¬
сти  звуковой  волны  в  результате  поглощения
в  жидкости.  На  фиг.  238  изображен  случай
падения  волны  из  ксилола  в  воду  под  углом
35,5°.  Отчетливо  видны  отраженный  и  прелом¬
ленный  звуковые  лучи.  Угол  преломления  мо¬
жет  быть  легко  измерен,  и  на  основании  вели-

§  4.  Оптические  методы
 193
 Фиг.  238.  Преломление  и  отражение  ультразвука
на  поверхности  раздела  ксилола  (наверху)  и  воды  (вни¬
зу)  (по  Бэру  и  Мейеру).
 чины  показателя  преломления  может  быть  оп¬
ределено  значение  скорости  звука  в  одной
жидкости  по  отношению  к  другой.  На  этой  же
установке  можно  наблюдать  диффракцию  зву¬
ковой  волны  на  помещенной  в  жидкости  про¬
волочной  решетке  и  измерить  углы  диффрак¬
ции.  Это  также  было  проделано
Бэром  и  Мейером  [161].  При  из¬
вестной  постоянной  проволочной
решетки  это  дает  еще  один  метод
измерения  длины  звуковой  волны
и,  следовательно,  скорости  звука
в  жидкости.  Бец-Бардили  [253]
получил  ряд  прекрасных  фотогра¬
фий  при  помощи  указанного  мето¬
да  Бэра  и  Мейера,  который  содей¬
ствовал  развитию  всей  ультразву¬
ковой  оптики.  Гидеман  и  Асбах
применили  этот  метод  для  опреде¬
ления  областей  максимальной
звукопроводности  клинообразной
пластинки  [863]  и  для  исследова¬
ния  распределения  амплитуд  в  зву¬
ковом  поле  колеблющегося  кварца
[865].  Фотография,  относящаяся
к  последнему  случаю,  приведена
на  фиг.  239.
 Метод  Бэра  и  Мейера  использовал  Каннуна
[1015]  для  измерения  коэффициента  диффузии
в  жидкостях.  Как  показано  в  гл.  IV,  §  1,  п.  I,
скорость  звука  в  растворе  является  функцией
концентрации.  Отсюда  следует,  что  можно  оп¬
ределить  коэффициент  диффузии  на  основании
изменения  скорости  звука  во  времени  и  в  про¬
странстве  в  жидкости,  где  происходит  диффузия.
 13 	Л.  Бергман
 Фиг.  239.
Распределе¬
ние  ампли¬
туд  в  ультра¬
звуковом
поле  колеб¬
лющегося
кварца.
 Для  этой  цели  Каннуна  получает  изображение
множества  щелей,  расположенных  друг  над
другом,  причем  световые  лучи  от  щелей  про¬
ходят  сквозь  жидкость,  в  которой  происходит
диффузия.  Одновременно  в  жидкости  перпен*
дикулярно  к  направлению  диффузии  распро¬
страняется  звуковая  волна.  По  расстоянию
между  диффракционными  максимумами  от¬
дельных  щелей  может  быть  определена  скорость
звука  в  соответствующем  слое,  а  отсюда  и
коэффициент  диффузии,  если  известно  соотно¬
шение  между  скоростью  звука  и  концентраци¬
ей.  Пробные  опыты  с  метиловым  спиртом  дают
возможность  считать  этот  метод  достаточно  пер¬
спективным.
 3. 	Метод  вторичной  интерференции
 В  конце  1933  г.  Бахэм,  Гидеман  и  Асбах
[137]  сообщили  о  новом  методе,  при  помощи
которого  могут  быть  сделаны  видимыми  стоя¬
чие  ультразвуковые  волны.  Вначале  авторы
рассматривали  этот  метод  как  разновидность
теневого  метода.  Бахэм  [132]  применил  его
также  для  наблюдения  бегущих  звуковых  волн,
используя  конденсатор  Керра  для  стробоско¬
пического  освещения.  В  своих  более  поздних
работах  [120,  866]  авторы  высказывают  мысль,
что  они  сделали  видимыми  линии  схождения
 Фиг.  240.  Схема  оптической  установки  для
наблюдения  ультразвуковых  волн  методом
вторичной  интерференции  (по  Гидеману).
 света,  получающиеся  за  счет  искривления  па¬
дающих  параллельно  световых  лучей  в  звуко¬
вой  волне  (см.  фиг.  230).  Схема  установки
представлена  на  фиг.  240.  Щель  Р  освещается
сильным  источником  света.  Выходящий  из  объ¬
ектива  01  параллельный  пучок  света  направ¬
ляется  на  возбужденную  кварцем  Q  звуковую
волну.  Объектив  02  фокусируется  на  какую-
либо  плоскость  в  звуковой  волне  или  за  ней,
в  которой  ясно  выражены  светлые  линии  схо¬
ждения  Люка  и  Бикара.  Эту  систему  светлых
полос  можно  наблюдать  визуально,  а  при  до¬
статочной  силе  света  можно  получить  картину
линий  схождения  на  экране  S  в  плоскости  изо¬
бражения  объектива  02.  Оптическая  установ¬
ка  в  основном  совпадает  с  установками  Дебая—■
Сирса  и  Люка—Бикара,  схема  которых  пред¬

194
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 ставлена  на  фиг.  205.  Разница  заключается
лишь  в  том,  что  на  экране  S  мы  видим  вместо
изображения  щели  Р  изображение  плоскости,
содержащей  линии  схождения.  Меняя  поло¬
жение  объектива  02  или,  что  приводит  к  тому
же  результату,  сдвигая  экран  S  при  определен¬
ном  положении  объектива,  можно  легко  перей¬
ти  от  одной  установки  к  другой.
 На  фиг.  241  приведено  несколько  фотогра¬
фий  стоячих  и  бегущих  волн,  полученных
Гидеманом  и  его  сотрудниками  посредством
указанного  метода.  На  фиг.  241,  а  изображена
плоская  стоячая  волна,  на  фиг.  241,6—стоячая
волна,  отраженная  под  углом  45°;  в  последнем
случае  звуковая  волна,  отражаясь  от  рефлек¬
тора,  видимого  в  правом  верхнем  углу  фото¬
графии,  падает  перпендикулярно  ко  дну  кюве¬
ты,  чем  и  достигается  образование  стоячей
 метод  измерения  длины  звуковых  волн.  Для
этой  цели  кювета  с  созданной  в  ней  стоячей
волной  делается  подвижной  и  может  сдвигать¬
ся  на  определенное  расстояние  при  помощи
микрометрического  винта;  при  этом  подсчиты¬
вается  число  полос,  проходящих  в  поле  зрения
мимо  метки.  Таким  образом,  наблюдение  ведет¬
ся  всегда  при  одинаковых  оптических  условиях
и  требование  строгой  параллельности  светового
пучка  становится  необязательным.  Достигае¬
мая  этим  методом  относительная  точность  из¬
мерения  длины  волны  составляет  0,001%;  точ¬
ность  измерения  абсолютных  значений  звуко¬
вых  скоростей  достигает  0,01%.  Гидеман  и  Зей-
фен  [881]  применили  этот  метод,  чтобы  по  рас¬
стоянию  между  линиями  волновой  решетки  из¬
мерить  частоты  гармоник  пьезокварца.  Они  же
на  основании  изменения  полос  при  расстройке
 Фиг.  241.  Фотографии  звуковых  волн,  полученные  методом  вторичной  интерференции.
 а—стоячая  звуковая  волна  в  ксилоле,  б—две  пересекающиеся  под  прямым  углом  стоячие  волны  в  ксилоле,  в—диффракция  бегу¬
щей  звуковой  волны  на  краю  экрана,  г—звуковые  волны,  излучаемые  торцевой  поверхностью  колеблющегося  кварца.
 волны.  На  фиг.  241,  в  можно  видеть  полученную
тем  же  методом  с  применением  стробоскопиче¬
ского  освещения  картину  диффракции  бегу¬
щей  звуковой  волны  на  краю  экрана.  Идущая
слева  звуковая  волна  встречает  на  своем  пути
тонкую  стальную  пластинку,  опущенную  в  кю¬
вету  сверху.  Хорошо  видны  диффракционные
явления  около  края  пластинки.  Наконец,  на
фиг.  241,  г  изображены  звуковые  волны,  излу¬
чаемые  торцевой  поверхностью  колеблющегося
кварца  при  частоте  3005  кгц.  Если  в  описанном
методе  используется  строго  параллельный  пучок
света,  то  светлые  полосы,  наблюдаемые  в  поле
зрения  и  находящиеся  друг  от  друга  на  рас¬
стоянии  Х/2  в  случае  стоячей  волны  и  на  рас¬
стоянии  X  в  случае  бегущей  волны,  будут  вы¬
ражены  очень  резко;  особенно  хорошо  это  видно
на  фиг.  241,  а.  Фотографии  на  фиг.  241  сдела¬
ны  с  увеличением,  равным  14.
 Большая  заслуга  Гидемана  и  его  сотруд¬
ников  [132,  133,  136,  1910]  заключается  в  том,
что  они  создали  на  этой  основе  очень  точный
 генератора  определяли  сглаживание  резонанс¬
ной  кривой  демпфированного  жидкостью  кварца.
 Для  объяснения  описанного-  явления  можно
еще  сказать  следующее.  Если  объектив  02  сфо¬
кусирован  на  поверхность  кюветы  или  звуко¬
вой  волны,  то  на  экране  S  будет  наблюдаться
изображение  последней  и  установка  будет  по¬
добна  установке  в  теневом  методе,  описанной
в  п.  1  настоящего  параграфа  (см.  фиг.  187  или
193).  Разница  заключается  лишь  в  том,  что
в  последнем  случае  используется  строго  па¬
раллельный  пучок  света  и  максимум  нулевого
порядка  не  затемняется.  Об  этом  уже  говори¬
лось  в  п.  2  настоящего  параграфа  при  описании
опытов  Дебая,  Сака  и  Кулона,  которые  первы¬
ми  дали  правильное  толкование  результатов
наблюдений  ультразвуковой  решетки,  опубли¬
кованных  Гидеманом  и  сотрудниками.  Они
считали,  что  здесь  имеет  место  получение  опти¬
ческих  изображений  звуковых  волн  за  счет
вторичной  интерференции  света  диффракцион¬
ных  максимумов.  Еще  лучше  это  было  обосно¬

§  4.  Оптические  методы
 195
 вано  опытами  Бэра  (см.  п.  2  настоящего  па¬
раграфа).  Разумеется,  при  этом  известную  роль
играет  также  схождение  света,  вызванное  ис¬
кривлением  световых  лучей  в  звуковой  волне.
 Полосы  на  фотографиях  ультразвуковой  ре¬
шетки,  полученных  по  методу  Бахэма,  Гидемана
и  Асбаха,  будут  особенно  яркими  в  том  слу¬
чае,  если  объектив  02  (см.  фиг.  240)  удастся
сфокусировать  на  плоскость,  где  имеется  наи¬
большее  схождение  световых  лучей.  Однако
это  возможно  лишь  в  том  случае,  когда  линии
схождения  находятся  либо  в  плоскости  выхода
света  из  звуковой  волны,  либо  еще  дальше  за
этой  плоскостью,  так  как  непосредственное  на¬
блюдение  этих  линий  внутри  звукового  поля
при  помощи  оптической  системы  невозможно
(см.  п.  2  настоящего  параграфа).  К  тому  же
в  стоячих  волнах  линии  схождения  непрерывно
сдвигаются  в  направлении  распространения  све¬
та.  Последнее  связано  с  тем,  что  сжатия  и  раз¬
режения  в  жидкости  при  стоячей  волне  перио¬
дически  появляются  и  исчезают.  Если  учесть
изменение  во  времени  показателя  преломления,
предполагая,  что  оно  происходит  по  синусои¬
дальному  закону,  и  пренебречь  пространствен¬
ными  изменениями  Ьп  в  направлении  звуковой
волны,  то  приведенное  выше  выражение  (160)
для  расстояния  у0  между  первыми  линиями
схождения  и  плоскостью  вступления  света  в
звуковую  волну  примет  вид
 Из  этого  выражения  вытекает,  что  для  мо¬
мента  времени  £=0  у  =  оо;  только  через  чет¬
верть  периода  звукового  колебания  у  достига¬
ет  своего  наименьшего  значения  y0=const/[/^n,
чтобы  затем  опять  увеличиться  до  бесконечно¬
сти.  Бахэм  [133]  установил,  что  линии  схожде¬
ния  наибольшую  часть  периода  находятся
в  точке  у0  и  вблизи  нее.  Он  произвел  расчет,
хорошо  совпавший  с  экспериментальными  дан¬
ными,  согласно  которому  глаз  в  течение  чет¬
верти  периода  видит  полосу  максимальной  ши¬
рины  Х/15,  в  то  время  как  остальную  часть
полупериода  полосы  кажутся  сильно  размыты¬
ми  (в  течение  второго  полупериода  полосы  на¬
ходятся  в  бесконечности).
 При  стробоскопическом  освещении  бегущей
волны  ширина  полосы  обусловливается  дли¬
тельностью  освещения.  Кратковременность  ос¬
вещения  при  использовании  конденсатора  Керра
может  быть  достигнута  следующим  образом.
Переменное  напряжение  высокой  частоты  пода¬
ется  на  усилительную  лампу  с  таким  отрица¬
 тельным  смещением,  что  только  верхушки  кри¬
вой  напряжения  попадают  на  нижнюю  нели¬
нейную  часть  характеристики.  Тогда  с  анодной
нагрузки  лампы  снимается  напряжение  в  в  де
острых  пиков,  длящихся  небольшую  часть  пе¬
риода.  В  течение  остальной  части  периода  на¬
пряжение  равно  нулю.  Накладывая  на  кон¬
денсатор  Керра,  как  обычно,  добавочное  по¬
стоянное  напряжение,  мы  получим  для  бегу¬
щих  волн  полосы  на  расстоянии  X;  при  отсут¬
ствии  же  постоянного  напряжения  свет  будет
проходить  2  раза  в  течение  периода  и  расстоя¬
ние  между  полосами  будет  равно  Х/2.
 Позднее  Номото  описал  еще  один  метод*
позволяющий  сделать  видимыми  стоячие  уль¬
тразвуковые  волны.  Его  отличие  от  метода
Бахэма,  Гидемана  и  Асбаха  состоит  в  том,  что*
в  оптической  установке  отсутствует  объектив  02
(см.  фиг.  240);  параллельный  пучок  света,  про¬
ходящий  через  звуковую  волну,  образует  на
экране  S  систему  светлых  и  темных  полос,
расстояние  между  которыми  не  меняется  с  уда¬
лением  экрана  от  кюветы.  Особенность  этого*
метода,  который  также  основывается  на  явлении,
вторичной  интерференции  световых  пучков,  по¬
лучаемых  при  диффракции  на  звуковой  волне,,
заключается  в  том,  что  видимость  полос  меняется
по  мере  изменения  расстояния  D  до  экрана.
Имеются  области,  где  полосы  выражены  особенно
отчетливо,  и  места,  где  они  почти  полностью
исчезают.
 В  табл.  17  приведены  значения  расстояния^*
соответствующие  хорошей  видимости  и  полному
исчезновению  полос  для  следующих  условий'
опыта:  частота  ультразвука  1855  кгц,  длина
волны  0,78  мм,  глубина  области  звуковой  вол¬
ны  1,2  см.  Величина  Du  определяет  наиболее
 Таблица  17
 ПОПЕРЕМЕННОЕ  ВОЗНИКНОВЕНИЕ  И  ИСЧЕЗНОВЕНИЕ
КАРТИНЫ  ЗВУКОВОЙ  ВОЛНЫ  ПРИ  УВЕЛИЧЕНИИ
РАССТОЯНИЯ  D  МЕЖДУ  ЗВУКОВЫМ  ПОЛЕМ
и  плоскостью  ИЗОБРАЖЕНИЯ
 Расстоя¬
ние  D,  см
 Оптическое  изображение
 Du,  см
 AD=d
 7
 Видимое,  не  очень  четкое
 ^28
 Очень  четкое
 53—60
 Невидимое
 56,5
 ^84,5
 Очень  четкое
 56,0
 109—116
 Невидимое
 112,5
 ^140,5
 Очень  четкое
 56,5
 169
 Невидимое
 169
 я&197
 Четкое
 56,0
 225
 Нечеткое,  но  видимое
 225

196
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 точно  положение  точек  исчезновения  полос.
Можно  видеть,  что  расстояние  этих  точек  друг  от
друга  &D  =d  в  пределах  точности  измерений  со¬
храняет  неизменную  величину.  Величина  d  не
зависит  от  силы  звука;  но  увеличение  пути  света
в  звуковом  поле  ухудшает  качество  изображе¬
ния  полос  на  больших  расстояниях.  Уменьшение
же  частоты  ультразвука  приводит  к  возрастанию
величины  d  и  к  удалению  первой  точки  наилуч¬
шей  видимости  полос  от  плоскости  выхода  света
из  звукового  поля.
 Номото  нашел,  что  для  частоты  684  кгц  по¬
лосы  становятся  заметны  на  расстоянии  D  =50  см
и  хорошо  видны  при  D  =2104:  Ю  см.  На  более
высоких  частотах  (/=1855  кгц)  они  ясно  выраже¬
ны  уже  непосредственно  у  самой  стенки  кюветы.
Эти  результаты  находятся  в  полном  согласии
с  наблюдениями  Бэра  (см.  п.  2  настоящего  пара¬
графа),  который  установил,  что  при  прохождении
светом  звукового  поля  амплитудная  световая
решетка  возникает  только  для  достаточно  корот¬
ких  звуковых  волн,  т.  е.  при  достаточном  искрив¬
лении  световых  лучей.  РаманиНат  в  своих  ра¬
ботах  предполагали,  что  в  плоскости  выхода
световых  лучей  имеет  место  в  основном  фазовая
модуляция  света.  Исходя  из  этих  же  предполо¬
жений  Номото  создал  хорошо  согласующуюся
с  экспериментальными  данными  теорию  периоди¬
ческого  появления  и  исчезновения  полос  вне  зву¬
кового  поля.  Согласно  этой  теории,  плоскости
наилучшей  видимости  полос  находятся  на  рас¬
стояниях
 от  плоскости  выхода  световых  лучей  из  звуково¬
го  поля,  а  плоскости,  где  полосы  исчезают  совсем,
расположены  на  расстояниях
 Для  величины  d  Номото  нашел  формулу
 из  которой  видно,  что  она  не  зависит  от  силы
звука  и  длины  пути  света  в  звуковом  поле.
Величина  d  пропорциональна  квадрату  длины
звуковой  волны  и  обратно  пропорциональна  дли¬
не  волны  света.  Эксперименты,  результаты  кото¬
рых  легли  в  основу  табл.  17,  производились  при
А=5460,7  АиХ  =  0,778лш.  Это  дает  дляд!  теоре¬
тическое  значение,  равное  55,7  см,  в  то  время  как
среднее  значение,  полученное  из  измерений,  рав¬
но  56,25  см.  Ввиду  того  что  d  зависит  от  длины
волны  света,  для  получения  контрастных  изо¬
бражений  ультразвуковой  решетки  необходимо
 применять  свет,  пропущенный  через  фильтр,  или
монохроматический  свет.
 Преимущество  метода  Номото  по  сравнению
с  описанным  выше  методом  Гидемана  и  сотрудни¬
ков  заключается  в  применимости  первого  из  них
для  низких  звуковых  частот,  где  не  наблюдается
еще  ясно  выраженных  линий  схождения,  т.  е.
достаточной  амплитудной  модуляции  фронта
световой  волны.
 Пишароти  [1605],  используя  теорию  Рамана—
Ната,  независимо  от  Номото  теоретически  рас¬
смотрел  вопрос  о  наблюдении  бегущих  звуковых
волн  при  освещении  их  параллельным  пучком
 Фиг.  242.  К  выводу  формулы  для
периода  видимости  d.
 световых  лучей.  Наконец,  Нат  [1400]  дал  еще
.более  общую  теорию  этого  явления.  Партхасара-
тхи  [  1531  ]  экспериментально  проверил  и  подтвер¬
дил  правильность  формулы  d=X2/2A  для  случая
стоячей  волны.  Для  бегущих  звуковых  волн,
которые  могут  наблюдаться  только  при  стробо¬
скопическом  освещении,  формула  для  d  прини¬
мает  вид
 Это  было  показано  Натом  в  дополнении  к  работе
Партхасаратхи  [1531].
 Нат  исходит  из  предположения,  что  при  диф¬
фракции  пар.аллельного  светового  пучка  на  ульт¬
развуковой  решетке  возникают  новые  параллель¬
ные  пучки  света,  угловые  направления  которых  <pk
определяются  формулойsincpfe=&A/X.  Там,  гдеэти
волновые  пучки  интерферируют  с  первичным
пучком,  возникает  результирующая  волна  с
амплитудной  модуляцией,  меняющейся  периоди¬
чески  с  удалением  от  ультразвуковой  решетки  так,
что  места  хорошей  и  плохой  видимости  периоди¬
чески  следуют  друг  за  другом.  Как  показал
Нат,  величина  этого  периода  может  быть  легко
рассчитана.  На  фиг.  242  изображены  интерфери¬
рующие  волновые  пучки  нулевого  и  k-ro  поряд¬
ка.  Чтобы  получить  хорошую  видимость  ультра-

§  4.  Оптические  методы
 197
 звуковой  решетки  в  обеих  плоскостях  А  я  В,
в  этих  местах  должно  быть  одинаковое  условие
интерференции  двух  световых  пучков,  т.  е.  долж¬
но  выполняться  соотношение
 d  —  dcos<Pk  =  /гЛ,
 где  п—целое  число.  Как  было  указано,  sin^=
=  ЛЛ/Х.
 совпадающую  в  случае  т=  1с  приведенной  выше
формулой  для  бегущей  звуковой  волны  (169).
 Номото  [1423,  1430]  рассчитал  также  распре¬
деление  освещенности  в  плоскостях,  где  звуко¬
вая  волна  имеет  наилучшую  видимость.  Для  слу¬
чая  стоячих  волн  он  получил  следующую  фор¬
мулу,  характеризующую  распределение  световой
 Фиг.  243.  Распределение  освещенности  в  плоскостях  лучшей  видимости
стоячих  волн  для  различных  значений  силы  звука.
 Поэтому
 интенсивности  /  в  направлении  л;  (т.  е.  параллель¬
но  направлению  распространения  звуковой  вол¬
ны):
 Так  как  отношение  АД  обычно  является
малой  величиной,  квадратный  корень  может
 1  &2Л2
 быть  представлен  в  виде  двучлена  1  —^  ~~^2“
и  формула  принимает  вид
 Если  подставить  теперь  сюда  n=mk2  (т=  1,  2,
3,  ...),  то  получим  формулу
 Здесь  a—величина,  определяемая  выражением
(149),  a  J2k+i—функция  Бесселя  (2£+1)-го  поряд¬
ка.  На  фиг.  243  графически  изображено  рассчи¬
танное  по  формуле  (170)  распределение  освещен¬
ности  для  разных  значений  а,  т.  е.  для  различ¬
ной  интенсивности  ультразвука.  При  возраста¬
нии  последней  между  главными  максимумами,
находящимися  на  расстоянии  Х/2,  появляются
добавочные  максимумы.  Они  обусловлены  возни¬

198
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 кающими  при  увеличении  интенсивности  уль¬
тразвука  диффракционными  спектрами  высших
порядков.  Произведя  микрофотометрирование
изображений  звуковых  волн,  Номото  [1430]
экспериментально  подтвердил  эти  результаты.
 Интересно  отметить,  что  аналогичные  явле¬
ния  при  диффракции  света  на  обычной  диффрак¬
ционной  решетке  наблюдал  и  теоретически  обос-
 новал  Винкельман  [2163].  На  это  обстоятель¬
ство  указали  Гидеман  и  Шройер  [880],  которые
дали  наглядное  истолкование  периодичности
изображений,  получаемых  при  помощи  диффрак¬
ционных  решеток.
 Построим  графически  (фиг.  244)  систему  интер¬
ферирующих  между  собой  плоских  волн  нулево¬
го  и  ±1-го  порядка;  теперь  можно  качественно
определить  положение  появляющихся  вследствие
интерференции  областей  максимальной  освещен¬
ности.  На  фиг.  244  они  представлены  в  виде  вы¬
тянутых  в  горизонтальном  направлении  ромбов.
Картина  решетки  повторяется  в  пространстве
с  периодом  d=2\2/A.  Два  раза  она  испытывает
относительный  сдвиг  на  Х/2.  Следует  обратить
внимание  на  то,  что  в  случае  стоячей  волны  в
течение  периода  колебаний  возникают  два  распре¬
деления  плотности,  а  следовательно,  две  диффра-
гирующие  системы,  сдвинутые  друг  относительно
друга  на  полупериод  по  времени  и  на  Х/2  в  про¬
странстве.  Чтобы  представить  себе  получающуюся
в  этом  случае  картину,  нужно  на  фиг.  244  мыслен¬
но  наложить  второй  такой  же  чертеж,  сдвинутый
на  Х/2;  получаемое  распределение  освещенности
имеет  уменьшенный  в  4  раза  период,  как  и  тре¬
 бует  теория.  Как  видно  на  фиг.  244,  в  простран¬
стве  между  областями  лучшей  видимости  картина
ультразвуковой  решетки  должна  иметь  двойное
количество  полос.  Это  наблюдалось  на  опыте  сна¬
чала  Партхасаратхи  [1531],  а  затем  Гидеманом
и  Шройером  [880].
 Явление  периодической  видимости  решетки
(или  звуковой  волны)  в  различных  плоскостях
 на  пути  параллельного  пучка  света  можно  объяс¬
нить  также  тем,  что  вследствие  френелевой  диф-
фракции  света  на  решетке  возникают  фазовая
и  амплитудная  модуляции,  периодически  следую¬
щие  друг  за  другом  в  пространстве.  Из  них  лишь
последняя  может  наблюдаться  оптическими  мето¬
дами.  Если  же  вместо  диффракции  света  рас¬
сматривать  диффракцию  ультразвуковой  волны
на  решетке,  помещенной  в  жидкость,  то  можно
сделать  видимой  и  фазовую  и  амплитудную  моду¬
ляции  звуковой  волны,  возникающие  в  простран¬
стве  за  решеткой.  В  частности,  метод  НомсЗто
(см.  выше  в  этом  пункте)  со  стробоскопическим
освещением  применяется  для  получения  изобра¬
жения  фронта  звуковых  волн,  для  наблюдения
же  распределения  интенсивности  в  звуковой  вол¬
не  можно  воспользоваться  теневым  методом  без
прерывистого  освещения.  Такие  эксперименты
были  недавно  с  успехом  осуществлены  Номото
 [1427].
 Хейнеман  [2989]  применил  метод  фазового
контраста,  разработанный  Цернике  для  микро¬
скопических  целей,  чтобы  сделать  видимыми
ультразвуковые  стоячие  волны  в  ксилоле.  Для
этой  цели  он  использовал  установку,  изображен¬
 Ф  и  г.  244.  Схематическое  изображение  периодических  явлений  при  наблюдении
 звуковых  волн.

§  4.  Оптические  методы
 199
 ную  на  фиг.  240,  поместив  между  0„  и  S  на  место
диффракционной  картины  нулевого  порядка
щели  Р  фазовую  пластинку.  Этот  способ  дал
возможность  сделать  видимой  стоячую  звуковую
волну  очень  малой  интенсивности  (чистая  фазовая
решетка),  в  то  время  как  при  помощи  других
методов  (теневой  метод,  метод  вторичной  интер-
ференции)  этого  не  удалось  добиться.  Однако
при  больших  интенсивностях  звука  метод  фазо¬
вого  контраста  не  дал  результата.  Хейнеман
объясняет  это  сдвигом  световых  частот  в  отдель¬
ных  диффракционных  порядках,  связанным  с
эффектом  Допплера.  Как  видно  из  табл.  15,
только  свет  четных  диффракционных  порядков
является  когерентным  и  способным  к  интерферен¬
ции  со  светом  нулевого  порядка.  Поэтому  в  слу¬
чае,  когда  свет  нулевого  порядка  подвергается
воздействию  фазовой  решетки,  действие  сводится
к  половине  того,  которое  имеет  место  в  отсутст¬
вие  эффекта  Допплера.  Совсем  иначе  обстоит
дело  при  рассмотрении  бегущей  ультразвуковой
волны  при  стробоскопическом  освещении.  Со¬
гласно  новым  исследованиям  Торикаи  и  Негиши
[5062],  в  этом  случае  метод  фазового  контраста
дает  значительно  больше  деталей,  чем  теневой
метод.  На  основании  теоретических  соображений
отставание  по  фазе,  вносимое  фазовой  пластин¬
кой,  должно  составлять  тс/2,  а  оптимальная
величина  абсорбции  пластинки  должна  меняться
с  изменением  интенсивности  звуковой  волны.
 В  обоих  упомянутых  выше  методах  (Гидемана
с  сотрудниками  и  Номото)  для  получения  изобра¬
жения  ультразвуковых  волн  применялся  строго
параллельный  пучок  света.  Однако  хорошее
изображение  стоячих  ультразвуковых  волн  мож¬
но  получить  также  очень  простым  способом  без
применения  оптических  устройств,  если  ис¬
пользовать  расходящийся  пучок  световых  лучей
(Бергман  и  Гёлих  [243,  244]).  На  фиг.  245  пред¬
ставлена  схема  используемой  при  этом  установки.
Источником  света  служит  небольшая  4-ваттная
лампа  с  прямой  нитью  накала  (длиной  12  мм).
Для  затемнения  бокового  света  она  помещается
в  предохранительный  кожух  с  ирисовой  диафраг¬
мой  на  передней  стенке.  Лампа  находится  на
расстоянии  а,  равном  нескольким  сантиметрам,
от  кюветы  Т  с  жидкостью,  в  которой  возбуждает¬
ся  звуковая  волна.  Нить  накала  лампы  располо¬
жена  параллельно  фронту  звуковой  волны.  С  дру¬
гой  стороны  от  кюветы  на  расстоянии  b  помещает¬
ся  экран  Sr  При  возникновении  в  кювете  стоя¬
чей  волны  на  экране  появляются  светлые  и  тем¬
ные  полосы.
 На  фиг.  246  приведены  фотографии,  получен¬
ные  при  двойном  увеличении.  Частота  звуковых
 волн  в  кювете  была  при  этом  равна  1650  кгц  (ле¬
вый  снимок)  и  3060  кгц  (правый  снимок),  а  рас¬
стояния  а  и  b  были  равны  соответственно  14  и
47  см.  Как  видно  на  снимках,  светлые  полосы
выражены  достаточно  резко.  Сила  света  настоль-
 Фиг.  245.  Схема  установки  для  на¬
блюдения  ультразвуковых  волн  в  рас¬
ходящемся  пучке  света.
 ко  велика,  что  даже  в  случае  небольшой  лампы
полосы  хорошо  видны  на  экране,  находящемся
на  расстоянии  3  ж  от  кюветы1).
 Для  более  высоких  звуковых  частот  светлые
полосы  могут  быть  обнаружены  сразу  же  при
выходе  светового  пучка  из  кюветы.  Это  можно
доказать,  поместив  экран  или  фотопластинку
в  положение  S2  (фиг.  245)  так,  чтобы  проходящий
сквозь  звуковое  поле  пучок  света  скользил  по
 Фиг.  246.  Изображение  стоячих  ультразвуковых  волн
в  ксилоле  для  двух  частот  (по  Бергману  и  Гёлиху).
а—f  =  1650  кгц,  б—f  =  3060  кгц.
 ним.  Получающееся  при  этом  изображение  при¬
ведено  выше  на  фиг.  232.
 Проведение  таких  опытов  возможно  только
для  стоячих  звуковых  волн;  для  бегущих  волн
картина  получается  расплывчатой.  Зато  здесь
возникает  другое  явление,  которое  особенно  хоро¬
шо  выражено  для  высоких  звуковых  частот  по-
 х)  Благодаря  простоте  установки,  не  имеющей
оптической  аппаратуры,  этот  метод  может  применяться
как  для  демонстрационных  целей,  так  и  в  практикуме
при  определении  скорости  звука  в  жидкости.

200
 Глава  III.  Прием  а  измерение  ультразвука
 рядка  10  ООО  кгц  и  выше,  что  в  ксилоле  соответст¬
вует  длинам  волн  0,1  мм  и  меньше.  Оно  заклю¬
чается  в  том,  что  при  освещении  бегущей  звуко¬
вой  волны  расходящимся  пучком  световых  лучей
волна  выделяет  один  световой  луч,  сопровождае¬
мый  справа  и  слева  двумя  узкими  лучами,  отде¬
ленными  от  основного  луча  резкими  темными
полосами.  На  фиг.  247  изображены  полосы,
видимые  на  экране  (см.  фиг.  245).
 На  фиг.  248,<з  приведена  картина,  получающая¬
ся  в  том  случае,  когда  фотопластинка  находится
в  положении  S2,  так  что  проходящие  сквозь
 кювету  лучи  света  скользят  по  ней.  Пересекаю¬
щий  звуковую  волну  световой  луч  р  выражен
очень  резко.  Его  направление  обусловлено  на¬
правлением  распространения  звуковой  волны,  а
именно,  световой  луч  распространяется  строго
параллельно  фронту  волны.  При  повороте  пьезо¬
кварца,  возбуждающего  звуковые  волны,  на
небольшой  угол  при  том  же  положении  лампы
и  кюветы  световой  луч  р  отклоняется  на  тот  же
угол  в  соответствии  с  поворотом  фронта  звуковой
волны  (фиг.  248,  б).  С  правой  стороны  на  фиг.  248
схематически  изображена  установка,  состоящая
из  лампы,  кюветы  и  кварца.  Если  в  жидкости
распространяются  несколько  звуковых  волн  в
различных  направлениях,  т.  е.  с  различными
направлениями  волновых  фронтов,  то  появится
несколько  световых  лучей.  Так,  на  фиг.  248,  в,
помимо  первичного  луча  р,  соответствующего  вол¬
не,  излучаемой  кварцем  Q,  видны  два  других
луча  г  я  г'.  Один  из  них  соответствует  звуко¬
вой  волне,  отраженной  от  отражателя  R,  дру¬
гой—звуковой  волне,  вторично  отраженной  от
кварца.  Наконец,  на  фиг.  248,  г  показан  случай,
когда  отражатель  повернут  в  другую  сторону,
 так  что  световой  луч  г  находится  также  по  другую
сторону  от  основного  луча  р.  Заметен  очень
слабо  выраженный  луч  г\  относящийся  ко  вто¬
рично  отраженной  от  кварца  звуковой  волне.
Когда  кварц  и  отражатель  R  расположены
строго  параллельно  друг  к  Другу,  так  что
образуются  стоячие  волны,  два  световых  луча,
соответствующие  двум  бегущим  навстречу  вол¬
нам,  соединяются  в  один  луч  (фиг.  248,  д).
В  этом  случае  проявляется  также  тонкая  структу¬
ра  всего  светового  пучка,  вызванная  стоячими
волнами.  Она  показана  на  фиг.  232  для  значи¬
тельно  более  низких  частот  ультразвука.
 Описанная  экспериментальная  установка
дает  возможность  производить  оптическими  мето¬
дами  юстировку  излучающего  кварца  и  отражаю¬
щей  пластины,  что  является  весьма  ценным  при
проведении  прецизионных  измерений.  Этим  же
способом  могут  быть  сделаны  видимыми  звуко¬
вые  волны,  пересекающиеся  в  других  направле¬
ниях,  если  вместо  протяженного  источника  света
использовать  точечный  источник.  Примером  мо¬
жет  служить  фотография  двух  пересекающихся
под  прямым  углом  звуковых  волн,  приведенная
на  фиг.  247,  б.
 Появление  одного  яркого  светового  луча  при
освещении  звуковой  волны  расходящимся  пуч¬
ком  света  можно  объяснить  следующим  образом.
На  фиг.  248  видно,  что  интенсивность  луча,
проходящего  сквозь  звуковую  волну  параллель¬
но  волновому  фронту,  больше  интенсивности
лучей,  пересекающих  ее  под  косыми  углами.
Этот  луч  будет  также  ярче  света,  проходящего
сквозь  кювету  в  отсутствие  звуковой  волны.  По-
видимому,  вследствие  преломления  и  диффрак¬
ции  на  звуковой  волне  световые  лучи  всех  сосед¬
них  участков  собираются  в  один  центральный
луч.  Согласно  Люку  и  Бикару  (см.  фиг.  230),
такое  явление  может  возникнуть  в  области
сжатия  звуковой  волны,  на  которую  свет  падает
перпендикулярно.  Это  значит,  что  проходящий
сквозь  звуковую  волну  световой  луч  должен
быть  параллелен  волновому  фронту.  Такое  пред¬
положение  позволило  бы  объяснить  также  появ¬
ление  темных  полос  по  обеим  сторонам  луча  и  то
обстоятельство,  что  луч  становится  уже  и  резче
по  мере  увеличения  частоты  ультразвука.
 Возникновение  указанного  явления  не  только
для  стоячих,  но  и  для  бегущих  волн  может  быть
истолковано  в  том  смысле,  что  симметричная
концентрация  световых  лучей  в  один  луч  может
произойти  только  в  том  месте  расходящегося  све¬
тового  пучка,  где  световые  лучи  проходят  волно¬
вую  решетку  строго  параллельно  фронту  звуко¬
вой  волны.  Интенсивность  света,  проходящего
 Фиг.  247.  Светлые  полосы  на  экране,  по¬
являющиеся  при  прохождении  света  сквозь
бегущую  ультразвуковую  волну  (а)  и  сквозь
две  пересекающиеся  волны  (б)  (по  Бергма¬
ну  и  Гёлиху).
 Полоса  р  обусловлена  прямой,  а  полоса  г—отра¬
женной  звуковыми  волнами.

Ф  и  г.  248.  След  световых  лучей,  получающихся  при  прохождении  через  ультразвуковое
поле  расходящегося  пучка  света  (по  Бергману  и  Гёлиху).
 Фотографии  сделаны  для  различных  положений  кварца  и  отражателя.

202
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 сквозь  звуковую  волну  в  этом  месте,  всегда
будет  в  среднем  больше,  чем  на  соседних  участках
волны,  где  вследствие  косого  падения  и  движе¬
ния  ультразвуковой  решетки  проходящий  свет
дает  равномерную  освещенность.  Леви  [1198]
указывает,  что  здесь  возможна  связь  с  явлени¬
ем,  описанным  в  п.  2  настоящего  параграфа,
которое  заключается  в  том,  что  при  косом  паде¬
нии  лучей  света  на  звуковую  волну  в  определен¬
ных  направлениях  наблюдаются  минимумы  ин¬
тенсивности  диффрагированного  света.
 Недавно  Хейнеман  [2989а]  на  основании
геометрической  оптики  дал  объяснение  явлению
диффракции  света  на  бегущих  ультразвуковых
волнах  при  прохождении  сквозь  них  расходяще¬
гося  пучка  света.  Из  его  объяснения  следует,
что  распределение  света  позади  кюветы,  в  ко¬
торой  распространяется  ультразвуковая  волна,
в  основном  определяется  угловой  зависимостью
спектров  нулевого  порядка.
 4. 	Диффракция  света  на  нескольких
 пересекающихся  ультразвуковых  волнах
 До  сих  пор  мы  рассматривали  диффракцию
света  только  на  одиночных,  обычно  плоских
волнах.  Другими  словами,  рассматривалась  про¬
блема  диффракции  света  на  одномерной  решетке.
Если  же  возбудить  в  жидкости  две  звуковые
 •Фиг.  249.  Диффракция  на  пересекающихся  ультра¬
звуковых  волнах.
а—диффракция  на  двух  пересекающихся  под  прямым  углом
ультразвуковых  волнах,  б—диффракция  на  трех  ультразвуко¬
вых  волнах,  пересекающихся  под  углами  120°.
 волны,  распространяющиеся  под  углом  друг
к  другу  (например,  под  прямым  углом),  то  воз¬
никнут  пересекающиеся  двумерные  решетки  (см.
фиг.  241,  б).  Освещая  эти  решетки  пучком  све¬
товых  лучей,  можно  получить  соответствующие
этим  решеткам  спектры.  Разумеется,  щель  в  этом
случае  заменяется  круглым  отверстием.
 На  фиг.  249,  а  изображен  спектр,  получен¬
ный  на  пересекающихся  решетках.  Источником
звука  служит  кварцевая  пластинка,  помещен¬
 ная  в  кювете;  излучаемая  ею  звуковая  волна
отражается  от  наклоненного  под  углом  45°
отражателя  и  пересекает  падающую  волну  под
 Фиг.  250.  Диффракция  на  пространственной  решетке,
образованной  несколькими  ультразвуковыми  волнами
в  жидкости  (по  Шеферу  и  Бергману).
 прямым  углом.  Если  использовать  в  качестве
источника  звука  два  различных  кварцевых  излу¬
чателя,  то  полученные  спектры  будут  характери¬
зоваться  различными  постоянными  решеток  по
обоим  направлениям.  Нет  необходимости  при¬
водить  здесь  примеры  этих  спектров.  Такие
спектры  были  почти  одновременно  опубликованы
Бэром  и  Мейером  [161J,  Гидеманом  и  Асбахом
[864],  Шефером  и  Бергманом  [1829—1832].
Укажем  также  на  спектр  пересекающихся  ре¬
шеток  (фиг.  249,  б),  полученный  при  помощи  трех
звуковых  волн  одинаковой  частоты,  пересекаю¬
щихся  под  углами  ‘120°.
 Естественно,  что  следующим  шагом  должно
было  быть  создание  трехмерной  пространствен¬
ной  решетки  посредством  трех  ультразвуковых
волн,  распространяющихся  перпендикулярно
друг  к  другу.  По  аналогии  с  диффракцией  рент¬
геновских  лучей  на  пространственной  решетке
кристалла  здесь  можно  было  бы  ожидать  таких
же  диффракционных  явлений  для  видимого  све¬
та.  Систематические  исследования  в  этом  напра¬
влении  впервые  были  проведены  Шефером  и  Берг¬
маном  [1829—1831].  Почти  в  то  же  время
и  независимо  от  них  Гидеман  и  Асбах  [864]  опуб¬
ликовали  данные  о  наблюдении  диффракции
света  на  пространственной  решетке,  образован¬
ной  многократно  отраженными  ультразвуковыми
волнами.
 На  фиг.  250,  а  изображена  одна  из  первых
фотографий  интерференционной  картины,  полу¬
чаемой  при  диффракции  света  на  трех  направлен¬
ных  перпендикулярно  друг  к  другу  звуковых
волнах  одинаковой  частоты.  Она  напоминает
плохую  фотографию  лауэграммы  правильного
кристалла.  Для  получения  трех  звуковых  волн

§  4.  Оптические  методы
 203
 в  кювету,  наполненную  ксилолом,  были  помеще¬
ны  под  прямыми  углами  друг  к  другу  три  кварце¬
вые  пластинки  с  равными  собственными  часто¬
тами.  При  освещении  кюветы  лучи  света  про¬
ходили  сквозь  одну  из  этих  кварцевых  пласти¬
нок.  Позднее  удалось  получить  такие  же  диф¬
фракционные  картины,  применив  только  одну
звуковую  волну,  многократно  отраженную  под
определенными  углами.  Особенно  удачная  фото¬
графия  приведена  на  фиг.  250,  б.  Она  была  полу¬
чена  следующим  образом.  В  наполненном  жид¬
костью  стеклянном  сосуде  кубической  формы
с  длиной  ребра  3  см  возбуждались  при  помощи
прижатого  ко  дну  сосуда  пьезокварца  упругие
колебания  высокой  частоты.  При  этом  возника¬
ют  колебания  также  в  вертикальных  стеклянных
стенках  сосуда  и  в  жидкости  во  всех  трех  направ¬
лениях  перпендикулярно  к  граням  куба  обра¬
зуются  упругие  волны.
 Теорию  диффракции  света  на  пространствен¬
ной  решетке  ультразвуковых  волн  разработали
Фюс  и  Лудлоф  [674].  Мы  познакомимся  с  ней
подробнее  в  гл.  V.  Здесь  укажем  только,  что,
согласно  теории  диффракции  света  на  ультра¬
звуковой  пространственной  решетке  в  жидкости,
дйффракционная  картина  первого  порядка  изо¬
бражается  в  виде  простой  окружности.  Примером
может  служить  яркая  окружность  на  фиг.  250,  б.
Соотношение  c=AAf/r  связывает  радиус  этой
окружности  г  с  величиной  скорости  звука  с  в
жидкости,  звуковой  частотой  /,  длиной  световой
волны  Л  и  расстоянием  А  от  плоскости  изобра¬
жения  до  центра  кюветы.  Это  соотношение  пере¬
ходит  в  приведенную  выше  формулу  (146)  для
диффракции  света  на  плоской  звуковой  волне,
если  величину  г  заменить  расстоянием  первого
диффракционного  максимума  от  центрального
максимума.  Остальные  окружности  на  фиг.  250,  б
являются  диффракционными  спектрами  высших
порядков.  Здесь  отчетливо  выступает  явление
многократной  диффракции.  Каждая  точка  яркой
внутренней  окружности  вследствие  диффракции
на  пространственной  решетке  становится  цент¬
ром  новой  окружности.  Огибающую  этих  вто¬
ричных  окружностей—окружность  с  радиусом
2г—можно  рассматривать  как  диффракционный
спектр  второго  порядка  по  отношению  к  цент¬
ральной  точке.
 В  заключение  рассмотрим  фиг.  251.  Здесь
изображен  случай,  когда  из  всех  распространя¬
ющихся  в  жидкости  волн  звуковая  волна,  распро¬
страняющаяся  в  горизонтальном  направлении,
обладает  наибольшей  интенсивностью.  Поэтому
особенно  хорошо  видны  полученные  вследствие
диффракции  и  расположенные  по  горизонтали
 точечные  изображения  от  первого  до  третьего
порядка.  Благодаря  многократной  диффракции
вокруг  каждого  диффракционного  максимума
возникает  окружность,  равная  по  величине
окружности  центрального  максимума.
 Рассмотренные  в  этом  параграфе  оптические
методы  наблюдения  и  измерения  ультразвуковых
волн  могут  быть  применены  не  только  к  звуко¬
вым  волнам  в  жидкостях  и  газах,  но  позволяют
также  косвенным  и  прямым  путем  сделать  види¬
мыми  звуковые  волны  в  твердых  прозрачных
 Фиг.  251.  Многократная  диффракция  света  на  системе
звуковых  волн  в  жидкости  (по  Бергману).
 телах.  Для  возбуждения  в  последних  ультра¬
звуковой  волны  кварцевая  пластинка  приклеи¬
вается  к  плоской  грани  тела  или  прижимается
к  этой  грани,  смазанной  тонким  слоем  масла.
Вследствие  конечных  размеров  твердых  тел  и  от¬
ражения  звука  на  граничных  плоскостях  в  твер¬
дых  телах  в  отличие  от  жидкостей  и  газов  всег¬
да  возникают  стоячие  волны.  Помимо  этого,  вслед¬
ствие  колебаний  тела,  вызываемых  поперечным
сжатием,  стоячие  волны  возникают  также  и  в
остальных  направлениях.  Поэтому  наряду  с  про¬
дольными  волнами  в  твердых  телах  возникают
поперечные  волны  и  волны  сдвига,  так  что  твер¬
дое  тело  с  возбужденными  в  нем  упругими  коле¬
баниями  высокой  частоты  обладает  очень  слож¬
ной  ультразвуковой  решеткой.  В  гл.  V,  §  1,
п.  1  мы  подробно  остановимся  на  этих  явлениях.
 5. 	Методы  визуализации  звуковых
изображений
 Выше  рассматривались  способы  обнаружения
звуковых  волн  при  помощи  оптических  эффек¬
тов,  основанных  на  диффракции  или  преломле¬
нии  света  на  ультразвуковых  волнах.  Укажем
еще  несколько  способов,  при  которых  звуковые
волны  служат  для  получения  изображения  источ¬
ника  звука  или  каких-либо  других  предметов.

204
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 Для  получения  таких  изображений  необходим
экран  (преобразователь),  роль  которого  сводится
к  тому,  чтобы  невидимое  звуковое  изображение
превратить  в  видимое.
 Польман  [1616,  1617]  впервые  доказал  воз¬
можность  получения  звуковых  изображений  пу¬
тем  применения  звуковых  линз.  На  фиг.  252
дана  аналогия  между  известным  методом  полу¬
чения  оптического  изображения  предмета  и  ме¬
тодом  получения  звукового  изображения.  Слева
представлен  случай  получения  изображений  в
отраженном  свете  (звуке),  справа—в  проходящем
свете  (звуке).  Чтобы  получить  изображение  зву¬
ковой  волны  на  экране,  Польман  использует
следующий  эффект.  Как  подробно  будет  пока¬
зано  ниже  (гл.  VI,  §  6,  п.  3),  звуковые  волны
 - 	Подобный  экран,  реагирующий  на  ультра¬
звуковые  волны,  крайне  чувствителен;  для  по*
лучения  10-процентного  просветления,  необхо¬
димого,  чтобы  глаз  различил  изображение,  тео¬
ретически  требуется  при  оптимальных  условиях
 Фиг.  253.  Принцип  действия  ультразвуковой
ячейки  для  получения  изображения.
 Фиг.  252.  К  аналогии  между  звуковыми  и  оптиче¬
скими  изображениями.
 Оказывают  определенное  воздействие  на  ориен¬
тацию  небольших  плоских  или  палочкообраз¬
ных  частиц,  а  именно  поворачивают  их  так,  что
плоскости  или  соответственно  оси  частиц  ста¬
новятся  параллельно  фронту  звуковой  волны.
Здесь  речь  идет  о  воздействии,  аналогичном
описанному  в  гл.  Ill,  §  1  воздействию  на  диск
Релея.  Польман  приготовил  суспензию  из  мель¬
чайших  частиц  алюминия  (диаметром  примерно
20  р.  и  толщиной  1,5  ц)  в  ксилоле  и  наполнил  этой
суспензией  плоскую  кювету,  одна  сторона  кото¬
рой  была  сделана  из  звукопроницаемой  медной
фольги,  а  другая  представляла  собой  плоскую
стеклянную  пластину.  При  падении  звуковой
волны  на  эту  кювету  алюминиевые  частицы  уста¬
навливались  в  местах  звукового  возбуждения
параллельно  фронту  волны.  При  освещении
суспензии  через  стеклянное  окно  ориентирован¬
ные  в  звуковом  поле  частицы  давали  зеркальное
отражение  света  и  можно  было  увидеть  светлую
картину  на  темном  фоне  (фиг.  253).
 сила  звука  2,8-10~7  вт/см2.  Конечно,  при  такой
малой  силе  звука  время  установления  частиц
исключительно  велико.  Оно  уменьшается  с  уве¬
личением  силы  звука  и  при  3,4-10~3  вт!см2
достигает  примерно  0,7  сек.  Представляет  ин¬
терес  также  кривая  просветления,  аналогичная
фотографической  кривой  почернения.  Она  при¬
ведена  на  фиг.  254  для  угла  раствора  освещаю¬
щего  пучка,  равного  5°.  Ординатой  этой  кривой
служит  относительное  увеличение  числа  ориен¬
тированных  частиц,  абсциссой—величина,  про¬
порциональная  силе  звука.  Согласно  диаграмме,
допустимы  колебания  силы  звука  в  отношении
1  :  20Э  без  наступления  насыщения.  Ориентиро¬
вание  частиц  имеет  место  до  тех  пор,  пока  радиус
частиц  остается  меньше  длины  звуковой  волны,
поэтому  разрешающая  сила  суспензии  зависит
от  длины  волны  звука.
 Фиг.  254.  Ориентировс-лие  частиц  суспензии
в  ультразвуковом  поле  (по  Польману).
Зависимость  относительного  увеличения  числа  ориенти¬
рованных  частиц  в  телесном  угле  5°  от  величины  b,
пропорциональной  силе  звука.
 Следующей  важной  частью  устройства  являет¬
ся  звукофокусирующая  система.  Согласно  Поль¬
ману  [1616],  не  следует  применять  вогнутое
зеркало,  так  как  в  этом  случае  для  достижения

§  4.  Оптические  методы
 205
 необходимой  резкости  изображения  необходимо
использовать  косое  падение  света,  что  приводит
к  сильному  астигматизму.  Поэтому  здесь  следует
применять  зональную  пластинку  Френеля  или
линзы.
 Зональная  пластинка  состоит  из  ряда  кольце¬
образных  чередующихся  звукопроницаемых  и  зву¬
конепроницаемых  зон.  Радиусы  кругов,  ограни¬
чивающих  отдельные  зоны,  относятся  как  корни
из  целых  чисел.  Фокусное  расстояние  такой
 Фиг.  255.  Звуковая  линза
и  зональная  пластинка.
 зональной  пластинки  составляет  f=r\l\y  где
гх—радиус  первой  зоны.  На  фиг.  255  справа  по¬
казана  состоящая  из  латунных  колец  зональная
пластинка,  построенная  Польманом  [1616]  для
случая  длины  волны  0,6  мм  и  фокусного  расстоя¬
ния  80  см  (/^=2,2  см).  Недостаток  такой  зональ¬
ной  пластинки,  которая  уже  в  1888  г.  использо¬
валась  Релеем  для  акустических  целей,  состоит
в  том,  что  она  не  пропускает  половины  падающей
звуковой  энергии.  Как  известно,  Вуду1)  удалось
в  аналогичном  оптическом  случае  осуществить
запоздание  по  фазе  на  А/2  четных  зон  по  отно¬
шению  к  нечетным;  тогда  действуют  все  зоны
и  получается  четырехкратное  увеличение  интен¬
сивности  света2).  В  1944  г.  Эрнст3)  использовал
этот  метод  для  ультразвуковой  зональной  пла¬
стинки.  В  пластинках  из  алюминия  или  плекси¬
 х)  R.  W.  W  о  о  d,  Phil.  Mag.  (5),  45  (1898).
 2)  Имеется  в  виду  увеличение  интенсивности  в
центре  фокального  пятна;  поток  энергии  через  пластинку
уэвличивается,  конечно,  только  в  2  раза.—Прим.  ред.
 8)  Согласно  письменному  сообщению  Эрнста.
 гласа,  толщина  которых  выбиралась  так,  чтобы
они  были  максимально  звукопроницаемы  для
нужной  частоты  звука,  на  месте  непроницаемых
зон  вытачивались  канавки  необходимой  глуби¬
ны.  Подробности  этих  экспериментов  в  настоящее
время  еще  не  известны.  Исследование  резкости
фокуса  ультразвуковой  зональной  пластинки
проводили  Карпачева,  Розенберг  и  Тартаковский
[3185],  а  также  Малюжинец  [3479].
 Для  изготовления  звуковых  линз  необходим
материал,  звуковое  сопротивление  которого  рс
мало  отличается  от  звукового  сопротивления
окружающей  среды;  это  обеспечивает  минималь¬
ную  величину  потерь  при  отражении  на  гранич¬
ной  поверхности.  С  другой  стороны,  для  дости¬
жения  достаточно  большого  преломления  ско¬
рость  звука  в  материале  линзы  должна  как  мож¬
но  больше  отличаться  от  скорости  звука  в  окру¬
жающей  среде.  Следовательно,  акустические
условия  для  хорошего  материала  линзы  таковы:
 при  этом  индекс  1  относится  к  материалу  линзы,
а  индекс  0—к  окружающей  среде.
 В  табл.  18  приведены  для  некоторых  веществ
значения  р19 	а 	также  показатель  прелом¬
 ления  и  коэффициент  отражения  звуковых  волн
относительно  воды  и  ксилола.
 Таблица  18
 плотность,  ВОЛНОВОЕ  СОПРОТИВЛЕНИЕ,  СКОРОСТЬ
ЗВУКА,  КОЭФФИЦИЕНТ  ОТРАЖЕНИЯ  И  ПОКАЗАТЕЛЬ
ПРЕЛОМЛЕНИЯ  НЕКОТОРЫХ  ВЕЩЕСТВ  ОТНОСИТЕЛЬНО
ВОДЫ  И  КСИЛОЛА
 Из  таблицы  видно,  что  четыреххлористый  угле¬
род  и  хлороформ  вполне  могут  служить  в  качестве
 Алюминий  .  .
Литий  ....
Стекло  -  .  .  .
Полистирол.  .
Плексиглас  .  .
Четыреххлори¬
стый  углерод
Хлороформ  .  .
 Материал
 Коэффициент
отражения
(в  %)
относительно
 Показа¬
тель  пре¬
ломления
относи¬
тельно

206
 Глава  111.  Прием  и  измерение  ультразвука
 материала  линзы.  Однако  данными  табл.  18
нельзя  ограничиваться,  так  как  жидкость,  со¬
ставляющая  линзу,  заключена  между  искривлен¬
ными  поверхностями  фольги,  которые  в  свою
очередь  дают  потери  при  отражении;  последние
могут  быть  подсчитаны  согласно  выражению  (33).
Эти  потери  при  отражении  могут  быть  умень¬
шены,  если  стенки  линзы  сделать  очень  тонкими
(см.  фиг.  6).
 На  фиг.  255  слева  изображена  построенная
Польманом  [1616]  звуковая  линза;  стенки  линзы
 Фиг.  256.  Фокусирующее  действие  двояко¬
выпуклой  жидкостной  линзы  (а)  (по
Джакомини)  и  плосковогнутой  линзы  из
плексигласа  (б)  (по  Сетту).
 состоят  из  медной  фольги  толщиной  0,01  мм
с  радиусом  кривизны  5,5  см.  При  наполнении
четыреххлористым  углеродом  эта  линза  имеет
в  ксилоле  фокусное  расстояние  6,4  см  и  при  диа¬
метре  3,5  см  относительное  отверстие  1  :  1,8.
Благодаря  отсутствию  дисперсии  звука  та¬
кая  линза  представляет  собой  ахромат.  На
фиг.  256,  а  изображено  действие  жидкостной
линзы,  сделанное  ввдимым  при  помощи  теневого
метода.
 По  сравнению  с  жидкостными  линзами  линзы
из  твердых  веществ  имеют  преимущество  просто¬
ты  изготовления.  Скорость  звука  в  твердых  те¬
лах  больше,  чем  в  жидкостях,  поэтому  собира¬
тельные  линзы,  которые  только  и  применяются
для  получения  изображения,  имеют  всегда  во¬
гнутую  или  чаще  плосковогнутую  форму  (см.,
например,  фиг.  256,  б).  Из  обычных  металлов
 применяется  алюминий,  имеющий,  к  сожалению,
на  границе  с  .водой  коэффициент  отражения
69%,  а  на  границе  с  ксилолом  даже  76%.  Это
значит,  что  при  двукратном  прохождении  звука
через  такую  поверхность  алюминиевая  линза
в  воде  пропускает  только  9,6%,  а  в  ксилоле—
только  6%  первоначальной  энергии  звука.  Воз¬
можно,  что  в  этом  случае  может  помочь  предло¬
женный  Эрнстом  [559]  (см.  гл.  II,  §  5,  п.  4)
метод  покрытия  граничной  поверхности  слоем,
уменьшающим  отражение1).  Эрнст  [559]  считает
литий  также  очень  удобным  материалом  для
изготовления  ультразвуковых  линз,  но  эти  линзы
нельзя  применять  в  воде.  В  ксилоле  можно  по¬
лучить  с  такой  линзой  прохождение  до  94%
звуковой  энергии  при  показателе  преломления
2,2.  Определенные  оптические  стекла,  как  на¬
пример  FK1,  так  же  как  и  известные  искус¬
ственные  материалы—полистирол,  плексиглас  и
др.,  пригодны  для  изготовления  ультразвуковых
линз.  У  искусственных  материалов  коэффициент
отражения  на  границе  с  жидкостями  относитель¬
но  мал,  однако  у  этих  материалов  велико  погло¬
щение  звука,  которое  при  больших  энергиях
звука  может  привести  к  заметному  нагреванию
линзы.  Линзы  из  твердых  веществ  имеют,  как
будет  показано  в  гл.  V,  §  1,  п.  1,  два  фокусных
расстояния  (см.  фиг.  409),  так  что  должны  быть
приняты  особые  меры,  чтобы,  несмотря  на  это,
получить  хорошее  изображение.
 Используя  указанный  метод  визуализации
звуковых  изображений,  Польман  построил  при¬
бор  для  испытания  материалов.  Об  этом  подроб¬
нее  будет  сказано  в  гл.  VI,  §  4,  п.  4.  Там  же  будут
приведены  полученные  этим  методом  фотографии.
 Несколько  иной  способ  визуализации  звуко¬
вых  изображений  указал  Шустер  [4040].  Если
плоскость  изображения,  созданного  звуковой
волной,  находится  на  поверхности  жидкости,
то  давление  звукового  пучка  вместе  с  силой  тя¬
жести  создает  на  поверхности  жидкости  возвы¬
шения,  зависящие  от  силы  звука.  Изображение
представляет  собой  рельефную  картину2).  Опти¬
ческая  теневая  установка  позволяет  перенести
это  рельефное  изображение  на  экран  в  виде  обыч¬
ного,  светового  изображения.
 На  фиг.  257  представлена  схема  такой  уста¬
новки.  В  наполненной  водой  ванне  W  помещается
звукооптическая  часть  установки.  Выполненная
 х)  О  работе  Эрнста  см.  примечание  на  стр.  113.—
Прим.  ред.
 2)  Использование  для  целей  визуализации  поверх¬
ностного  рельефа  жидкости  было  значительно  ранее
предложено  и  использовано  Соколовым  [1971]  и  Сеттом
[4064].—Прим.  ред.

§  4.  Оптические  методы
 20  Т
 из  пластмассы  вогнутая  линза  L  отображает
на  поверхность  жидкости  в  точку  R  источник
звука  Q  или  предмет  О,  стоящий  на  пути  звуко¬
вой  волны.  Отображение  происходит  при  помощи
наклоненной  под  углом  45°  стеклянной  пласти¬
ны  G,  служащей  звуковым  зеркалом.
 Отображение  рельефной  картины  R  на  экран  В
оптическим  теневым  методом  может  быть  получе¬
но  в  проходящем  или  отраженном  свете.  В  пер-
 апри  методе  отраженного  света—на  угол  *у'=2а,
где  п—показатель  преломления  света  в  жидкости.
Чувствительность  метода  отраженного  света  (при
использовании  воды)  при  том  же  качестве  тене¬
вой  установки  в  6  раз  больше,  чем  метода  про¬
ходящего  света.  Правда,  метод  отраженного  све¬
та  требует  интенсивного  источника  света,  так
как  коэффициент  отражения  света  на  границе
воздух—вода  мал.
 Фиг.  257.  Схема  установки  для  визуализации  звуковых  изображений
 по  методу  рельефа.
 вом  случае  коллиматор,  состоящий  из  точечного
источника  света  Рг  и  объектива  Ь1У  помещается
под  ванной.  Свет,  отражаясь  от  зеркала  Sx,
освещает  снизу  рельефную  картину  на  поверх¬
ности  жидкости.  Объектив  Ь2  отображает  при
помощи  зеркала  S2  поверхность  воды  на  экран  В.
В  задней  фокусной  плоскости  объектива  Ь2  рас¬
положена  теневая  диафрагма  I.  В  случае  отражен¬
ного  света  коллиматор,  состоящий  из  лампы  Р2
и  объектива  L3,  помещается  над  ванной.  Полу¬
прозрачная  пластина  Н  и  зеркало  S2  отражают
свет  так,  что  он  падает  перпендикулярно  к  поверх¬
ности  воды,  которая  тем  же  объективом  Ь2  через
теневую  диафрагму  /  отображается  на  экран  В.
В  то  время  как  при  плоской  поверхности  воды
экран  освещается  равномерно,  при  возникновении
рельефной  картины  на  поверхности  происходит
затемнение  экрана  в  местах,  соответствующих
отклоненным  звуковой  волной  точкам  поверх¬
ности.  На  этих  местах  лучи  света  отклоняются
и  не  попадают  в  диафрагму.  При  отклонении  по¬
верхности  жидкости  звуковой  волной  на  угол  а
световой  луч  испытывает  в  случае  метода  про¬
ходящего  света  отклонение  на  угол  у  =  (п—1)а»
 На  фиг.  258  представлено  несколько  фотогра*
фий,  полученных  методом  отраженного  света.  На
фиг.  258,  а  виден  источник  звука  в  виде  круг¬
лой  кварцевой  пластинки,  колеблющейся  одно¬
родно  на  собственной  частоте  4,6  мггц.  На
фиг.  258,  б  дано  изображение  неоднородно  колеб¬
лющейся  кварцевой  пластинки.  Ясно  видна  не¬
большая  часть  поверхности  справа  внизу,  кото¬
рая  вообще  не  колеблется,  в  то  время  как  дру¬
гие  две  части  разделены  линией.  На  фиг.  258,  в
дано  изображение  куска  листовой  латуни  с  тремя,
отверстиями  разной  величины  и  на  фиг.  258,  г—
изображение  ключа  перед  источником  звука
в  виде  кварцевой  мозаики  диаметром  110  мм  с
собственной  частотой  2,4  мггц.  В  новой  работе
Мейера  и  Троммлера  [4868]  можно  найти  еще
несколько  полученных  методом  рельефного  изоб¬
ражения  фотографий  колеблющейся  пластинки
L-среза  кристалла  ADP.
 Метод  рельефных  изображений  тем  чувстви¬
тельнее,  чем  меньше  поверхностное  натяжение
жидкости.  Руст  и  Друбба  [3924]  показали,  что
поверхностное  натяжение  свободной  поверхности
воды  может  быть  понижено,  если  посыпать  ее

208
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 порошком  алюминиевой  бронзы.  Тогда  при  ма¬
лой  силе  звука  можно  получить  ясно  выраженное
изменение  формы  поверхности  жидкости.
 Хауль,  Штудт  и  Руст  [2977,  3912,  3928,
3929]  использовали  окисляющее  действие  зву¬
ковых  волн,  чтобы  сделать  их  видимыми;  так,
например,  слабо  подкисленный  раствор  йодисто¬
го  калия  с  крахмалом  с  добавлением  СС14  уже
 Фиг.  258.  Изображения,  полученные  при  по¬
мощи  установки,  схема  которой  показана  на
фиг.  257  (по  Шустеру).
 а—поверхность  однородно  колеблющейся  кварцевой
пластинки,  б—поверхность  неоднородно  колеблющей¬
ся  кварцевой  пластинки,  в—лист  латуни  с  тремя  от¬
верстиями,  г—изображение  ключа;  источник  зву¬
ка—кварцевая  мозаика.
 через  несколько  секунд  окрашивается  в  темно-
синий,  почти  черный  цвет.  В  качестве  преобра¬
зующего  экрана  авторы  использовали  звуко¬
проницаемую  пластину,  на  обратной  стороне
которой  размещено  большое  количество  квад¬
ратных  ячеек  (сечение  4x4  мм,  высота  10  мм),
наполненных  звукочувствительным  раствором.
Так  как  осаждение  иода,  вызванное  ультразву¬
ком  (см.  гл.  VI,  §  9),  связано  с  явлениями  кави¬
тации,  граничное  значение  силы  звука,  при
которой  еще  происходит  окраска,  составляет
примерно  0,4  вт/см2.  Правда,  это  граничное
значение  может  быть  снижено  добавлением  али¬
фатического  полихлорида  или  водной  эмульсии
четыреххлористого  углерода  [2977],  но  для  прак¬
тических  целей  этот  метод  не  мог  найти  примене¬
ния  благодаря  своему  слабому  разрешению.  Сла¬
бую  чувствительность  показали  также  опыты
 Эрнста  и  Гофмана  [2751],  которые  пытались
использовать  в  качестве  преобразующего  экрана
лейкородаминовую  бумагу,  окисляющуюся  и
окрашивающуюся  в  красный  цвет  при  облучении.
 Беннет  [2446]  использовал  в  качестве  звуко¬
чувствительного  вещества  нанесенный  на  стек¬
лянную  пластинку  и  высушенный  слой  крах¬
мала.  Последний  под  действием  ультразвука
окрашивается  в  темный  цвет  в  воде,  к  которой
добавлено  небольшое  количество  спиртового  рас¬
твора  иода.  Этим  способом  и  с  применением
длительных  выдержек  Беннету  удалось  получить
отчетливые  фотографии  звукового  поля  на  рас¬
стоянии  нескольких  сантиметров  от  излучателя
из  титаната  бария  (частота  1—2  мггц).
 Шрайбер  и  Дегнер  [4026,  4027]  и  независимо
от  них  Эккардт  и  Линдиг  [2723]  пошли  совсем
иным  путем,  чтобы  сделать  видимыми  волны
ультразвука.  Они  нашли,  что  светящиеся  фосфоре¬
сцирующие  экраны  теряют  свое  свечение  при
облучении  их  ультразвуковыми  волнами.  Эта
потеря  свечения  происходит  точно  так  же,  как
в  случае  освещения  люминесцирующего  экрана
инфракрасным  длинноволновым  светом.  В  на¬
чале  звукового  облучения  затронутые  места  све¬
тятся  ярче,  чем  их  окружение,  а  при  более
длительном  звуковом  облучении  облученные  места
становятся  темными  на  светлом  фоне.  Причиной
этого  в  первую  очередь  является  нагревание
светового  экрана  за  счет  поглощения  ультра¬
звука,  хотя  не  исключено,  что  здесь  имеют
значение  и  другие  действия  ультразвука.  Осо¬
бенно  удобными  в  качестве  фосфоресцирующих
веществ  оказались  сульфид  цинка,  сенсибилизи¬
рованный  медью,  и  сульфид  стронция,  сенсиби¬
лизированный  висмутом.  На  фиг.  259  показано
несколько  полученных  описанным  методом  фото¬
графий  ультразвука.  Эрнст  и  Гофман  [2751]
получили  фотографии  ультразвуковых  стоячих
волн  в  воде,  подобным  же  образом  используя
фосфоресцирующие  вещества,  чувствительность
которых  растет  с  повышением  температуры.
 Для  обнаружения  и  наблюдения  ультразвука
могут  служить  также  органические  фосфорес¬
цирующие  вещества.  Хомзе,  Гофман  и  Зейль
[4650]  показали  недавно,  что  ультразвук  гасит
свет,  излучаемый  при  возбуждении  органиче¬
скими  фосфоресцирующими  веществами.  Осо¬
бенно  подходящими  для  этой  цели  оказались
органофосфаты,  состоящие  из  борной  кислоты,
метафосфорной  кислоты  или  монофосфорнокис-
лого  магния,  активированных  уранином.
 По  Русту  [3922],  нагревание  при  поглощении
ультразвука  может  быть  и  другим  образом  ис¬
пользовано  для  создания  оптико-акустического

§  4.  Оптические  методы
 209
 преобразователя,  а  именно  оно  заставляет  изме¬
нять  цвет  термочувствительные  краски.  Наиболее
 Фиг.  259.  Изображения  звуковых  полей
в  четыреххлористом  углероде  (сила  звука
примерно  0,5—1  вт/см2),  полученные  при
помощи  фосфоресцирующих  веществ  (по
Шрайберу  и  Дегнеру).
а—в—поле  от  круглого  кварца  диаметром  70  мм
<f=  288  мггц)  на  расстояниях  3,5,  5  и  12  см;
г—е—поле  от  квадратного  кварца  20x20  мм
(f  =  1,41  мггц)  на  расстояниях  3,5,  5  и  12  см.
 подходящим  для  этой  цели  является  тетраиодо-
меркурат  серебра  (Ag2HgJ4),  который  в  диспер¬
гированном  состоянии  при  температуре  39,5°  С
испытывает  обратимый  переход  окраски  от  ли¬
монно-желтой  через  оранжевую  к  кирпично¬
красной.  Для  создания  преобразователя  изобра¬
жения  это  вещество  наносится  тонким  слоем  на
пленку  из  ацетилцеллюлозы  и  покрывается
бесцветным  лаком.  Таким  образом,  получают
аналогичный  фотопленке  ультразвуковой  мате¬
риал  высокой  чувствительности,  который  дает
контрастные  изображения  при  силе  звука  1  ет!см2
после  облучения  звуком  в  течение  6—8  сек.
Эрнст  и  Гофман  Г2751]  получили  недавно  таким
же  методом  изображение  стоячих  звуковых  волн
в  жидкостях.
 Аналогичный  метод  использовал  Петерман
[3737,  3738],  чтобы  зафиксировать  состояние
колебания  пьезоэлектрического  источника  звука.
Для  этой  цели  экран  из  предварительно  освещен¬
ного  фосфоресцирующего  вещества  помещался
на  расстоянии  нескольких  миллиметров  от  ко¬
леблющейся  кристаллической  пластинки  в  жид¬
кости.
 Эрнст  [2750,  2751]  использовал  для  полу¬
чения  изображения  ультразвуковых  полей  яв¬
ление,  впервые  замеченное  Маринеско  и  Трилла-
том  [1299]  (см.  гл.  VI,§9).  Фотопластинка,  облу¬
ченная  в  воде  ультразвуковыми  волнами,  после
проявления  оказывалась  затемненной  в  местах,
 14 	Л.  Бергман
 на  которые  воздействовал  ультразвук.  На  фиг.  260
в  качестве  примера  приведена  полученная  таким
путем  фотография  продольного  разреза  звуко¬
вого  пучка,  излученного  кварцем  с  частотой
3  мггц;  экспозиция  была  равна  20  мин.  Недоста¬
ток  этой  «ультразвукографии»,  которую  весьма
просто  экспериментально  осуществить,  заклю¬
чается  в  том,  что  она  применима  только  при
достаточно  больших  интенсивностях  звукового
поля  (несколько  сот  вт/см2)  и  даже  в  этом  слу¬
чае  требует  больших  экспозиций.
 Недавно  Шпенглер  [5040]  указал  на  то,  что
при  оптико-акустическом  преобразовании  могут
возникнуть  искажения  вследствие  преломления
и  отражения  звука  на  преобразователе  изобра¬
жения.  Преломление  звука  происходит  лишь
в  том  случае,  если  преобразователь  представ¬
ляет  собой  тело  сравнительно  большого  объема,
скорость  звука  в  веществе  которого  отличается
от  скорости  звука  в  окружающей  жидкости
(ячейка  Польмана).  Обычно  вследствие  неболь¬
шой  глубины  преобразователей  преломлением
звука  можно  пренебречь.  Отражение  же  зву¬
ковых  лучей  от  экрана  преобразователя  и  после¬
дующее  отражение  от  источника  звука  или
соответственно  от  наблюдаемого  объекта  ведет  к
ухудшению  резкости  изображения  или,  другими
 Фиг.  260.  Продольный  разрез
звукового  пучка,  полученного
при  фокусировании  излучения
кварцевой  пластинки,  работа¬
ющей  на  частоте  3  мггц.
 Снимок  получен  методом  «ультра¬
звукографии»;  экспозиция  20  мин.
 словами,  к  снижению  разрешающей  силы.  Такого
искажения  изображений  можно  избежать  при
косом  положении  отражающего  преобразователя,

210
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука
 когда  отраженные  звуковые  волны  больше  не
встречают  на  своем  пути  источник  звука  или
наблюдаемый  объект.  Можно  использовать  так¬
же  для  основания  экрана  материал,  не  отра¬
жающий,  а  поглощающий  звук.  Второй  путь
особенно  эффективен  в  случае  преобразователей
изображения,  основанных  на  тепловых  эффек¬
тах.  При  этом  нужно  обратить  внимание,  чтобы
неизбежная  теплопроводность  поглощающего  ос¬
 нования  экрана  перпендикулярно  к  оси  звуко¬
вого  поля  не  вызывала  увеличивающегося  со
временем  искажения  изображения.  Согласно
Шпенглеру,  в  качестве  основания  экрана  хоро¬
шо  использовать  прорезиненное  полотно1).
 х)  Обзор  методов  визуализации  звуковых  изобра¬
жений  см.  также  в  работе  [5207].—Прим.  ред.

ЧАСТЬ  ВТОРАЯ
 ПРИМЕНЕНИЕ  УЛЬТРАЗВУКА

Scan  AAW

Глава  IV
 ИЗМЕРЕНИЕ  СКОРОСТИ  И  ПОГЛОЩЕНИЯ  ЗВУКА
В  ЖИДКОСТЯХ  И  ГАЗАХ
 Во  второй  части  настоящей  книги  рассмат¬
риваются  различные  применения  ультразвука
в  физике,  химии  и  технике.  Одной  из  важнейших
 областей  применения  ультразвука  является  из  г
мерение  скорости  звука1).
 §  1.  СКОРОСТЬ  ЗВУКА  В  ЖИДКОСТЯХ
 1. 	Значение  измерений  скорости  звука
в  жидкостях
 Как  было  отмечено  во  введении,  измерение
скорости  звука  на  ультразвуковых  частотах  осу¬
ществляется  наиболее  просто,  поскольку,  во-пер¬
вых,  при  малых  длинах  волн  отпадает  необхо¬
димость  в  поправках  на  искажающее  влияние
стенок  измерительного  сосуда  (см.  гл.  V,  §  1,  п.З)
и,  во-вторых,  измерение  скорости  ультразвука
требует  минимальных  количеств  исследуемого
вещества.  При  использовании  оптического  ме¬
тода  удается  измерять  длины  волн,  пользуясь
всего  несколькими  кубическими  сантиметрами
жидкости,  и,  таким  образом,  с  большой  точностью
определять  скорость  звука  в  получаемых  с  тру¬
дом  или  летучих  жидкостях.  В  качестве  при¬
мера  упомянем  произведенные  за  последние  годы
измерения  скорости  звука  в  жидких  кислороде,
азоте  и  гелии  и  в  тяжелой  воде  [144,  145,  390,
600,  686,  890,  1206—1208,  1550,  2192].
 Пусть  колебания  в  жидкости  происходят
адиабатически,  т.  е.  скорость  изменения  давле¬
ния  так  велика,  что  теплообменом  между
соседними  частицами  среды  можно  пренебречь.
Тогда  скорость  распространения  с  ультразвуко¬
вой  волны  в  жидкости  с  плотностью  р  выра¬
жается  формулой
 гДе  Рнз.—сжимаемость  при  постоянной  темпе¬
ратуре,  Рад.—адиабатическая  сжимаемость  и
х=Рнз./РаД.=Ср/Си—отношение  удельных  тепло¬
 емкостей.  [Вывод  формулы  (171)  см.  в  гл.  I,  §  1.1
Сжимаемостью  р  называется  уменьшение  объ¬
ема  dVy  отнесенное  к  увеличению  давления  dp
и  рассчитанное  на  единицу  объема.  Для  объема  V
имеем
 В  технической  системе  единиц  сжимаемость
Р  имеет  размерйость  атлС1.  Чтобы  получить
скорость  звука,  выраженную  в  см/сек,  нужно
выразить  сжимаемость  в  см2/дин,  т.  е.  разделить
значение,  выраженное  в  атм~г,  на  1  013  300
(1  атм=980,62-76-13,596=1  013  300  дин/см2).
 Изменение  скорости  звука  при  изменении
температуры  в  основном  определяется  темпера¬
турной  зависимостью  сжимаемости.  В  воде  сжи¬
маемость  уменьшается  при  повышении  темпера¬
туры  (минимальное  значение  при  температуре
+67°  С  [1668,  2148])  и  давления,  и,  следователь¬
но,  скорость  звука  увеличивается.  Напротив,  во
всех  других  жидкостях  сжимаемость  значитель¬
но  увеличивается  при  повышении  температуры,
что  вызывает  уменьшение  скорости  звука  (см.
п.  3  настоящего  параграфа).
 Основное  значение  измерений  скорости  зву¬
ка  в  жидкостях  заключается  в  возможности
определения  адиабатической  сжимаемости.  При
этом,  получив  из  статических  измерений  изотер¬
мическую  сжимаемость,  можно  вычислить  отно¬
шение  удельных  теплоемкостей  исследуемой
 *)  См.  также  монографии  Михайлова  [3560]  и  Куд*
рявцева  [5165]  и  сборник  под  ред.  Ноздрева  и  Куд¬
рявцева  [5171]  —Прим  ред

214
 Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 жидкости:  отсюда  получается  величина  удель¬
ной  теплоемкости  при  постоянном  объеме  Cv,
которую  иначе  удается  вычислить  лишь  на
основании  очень  сложных  термодинамических
соотношений  [960,  1892].  Обратно,  зная  для
исследуемой  жидкости  величину  *=Cp/Cv  или
коэффициент  теплового  расширения  ос,  можно
определить  значение  изотермической  сжимае¬
мости  Риз.  по  найденной  путем  измерения  ско¬
рости  звука  величине  рад.-  Как  известно1),
 (173)
 где  Т—абсолютная  температура,  J—механиче¬
ский  эквивалент  тепла,  равный  4,186-107  эрг/кал.
Учитывая,  что
 получаем
 Разделив  обе  части  соотношения  (175)  на  рад.,
получаем
 (176)
 Так  как  величины  ос  и  Ср  обычно  известны  или
легко  могут  быть  измерены,  то  это  соотношение
позволяет  вычислить  отношение  удельных  теп¬
лоемкостей  жидкости  по  измеренной  скорости
звука.
 Измерение  скорости  звука  в  растворах  помо¬
гает  уяснить  связь  между  сжимаемостью  и  кон¬
центрацией,  что  позволяет  решить  ряд  интерес¬
ных  вопросов  современной  теории  электролитов.
Например,  согласно  Гуккеру  [760,  761],  кажу¬
щаяся  молярная  сжимаемость  К  электролита
находится  в  линейной  зависимости  от  квадрат¬
ного  корня  из  молярной  концентрации  С:
 (177)
 х)  См.  Cl.  Schaefer,  Lehrbuch  der  theoretischen
Physik,  Bd.  II,  2  Aufl.,  Berlin,  1929,  S.  186.  (См.  пере¬
вод:  JC  Шефер,  Теоретическая  физика,  т.  II,  ч.  I,
М.—Л.,  1930.)
 Здесь  а=К0—кажущаяся  молярная  сжимае¬
мость  при  бесконечном  разведении,  изменяю¬
щаяся  от  электролита  к  электролиту,  а  Ь=
=  Щ/дУС)  0—угол  наклона  графика  зависи¬
мости  К,  от  квадратного  корня  из  С.
 Фалькенхаген  и  Бахэм  [133,  584,  585]  про¬
верили  и  подтвердили  это  соотношение  исходя
из  измерений  скорости  звука  в  электролитах,
особенно  в  области  очень  малых  концентраций
порядка  0,05  моль/л.  Напротив,  для  неэлектро¬
литов,  например  для  сахара,  они  обнаружили
 Фиг.  261.  Зависимость  скорости
звука  от  концентрации  раствора.
 примерно  линейную  зависимость  кажущейся  мо¬
лярной  сжимаемости  от  молярной  концентрации.
На  фиг.  261  приведены  для  целого  ряда  раство¬
ров  графики  зависимости  скорости  звука  от
концентрации  по  измерениям  Бахэма,  выпол¬
ненным  методом  вторичной  интерференции  (см.
гл.  III,  §  4,  п.  3).  Для  всех  электролитов  полу¬
чается  строго  прямолинейный  график,  в  то
время  как  для  сахара  измерения  дают  кривую
линию.
 Сжимаемость  р  в  электролитах  подчиняется
закону
 гДе  Pi—сжимаемость  чистого  растворителя,  А
и  В—постоянные,  которые  для  данного  электро¬
лита  могут  быть  найдены  частично  вычисли¬
тельным,  частично  экспериментальным  путем.
 и,  в  соответствии  с  формулой  (171),

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 215
 где  Ф0—кажущийся  молярный  объем  при  беско¬
нечном  разведении,  а  (дФ/д[/С)0—угол  на¬
клона  прямой,  изображающей  найденную  Мас¬
соном  [1321]  линейную  зависимость  кажущегося
молярного  объема  от  квадратного  корня  из  мо¬
лярной  концентрации.  Например,  согласно  Геф-
фкену  [691],  для  раствора  КВг  в  воде  при
25°  С
 Следовательно,  А=—52-10-13  и  5=9,12-10“13
(все  численные  значения  даны  в  едини¬
цах  CGS);  таким  образом,  поскольку  растворите¬
лем  служит  вода,  для  которой  р=483-  ГО-13,
имеем
 Рквг  =  483-10"13  -  52  -10"13  -  С  +  9,12-10"13С3/2.
 Отсюда  для  раствора  с  концентрацией  1  моль!л
получается  уменьшение  сжимаемости  по  срав¬
нению  с  растворителем  на  Ю0/00*  Измеренное
изменение  скорости  звука  составляет  примерно
12°/00,  так  как  Ас  зависит  не  только  от  изменения
сжимаемости,  но  и  от  изменения  плотности,
которая  для  раствора  больше,  чем  для  чистого
растворителя.  Для  малых  изменений  из  фор¬
мулы  с2=1  /Рад.р  получаем  соотношение
 откуда,  измерив  изменение  скорости  и  зная  изме¬
нение  плотности  раствора,  можно  узнать  изме¬
нение  сжимаемости.
 Аналогичные  измерения  сжимаемости,  осно¬
ванные  на  определении  скорости  звука,  были
проведены  Сцалаем  [2033].  Он  также  обнаружил
уменьшение  сжимаемости  электролитов  при  по¬
вышении  концентрации.  В  табл.  19  приведены
относительные  изменения  скорости  звука,  плот¬
ности  и  сжимаемости  для  водных  растворов
некоторых  электролитов  при  концентрации  0,1  н.
В  то  время  как  относительные  изменения  ско¬
рости  звука  невелики,  относительные  изменения
сжимаемости  довольно  значительны.
 Ионы,  обладающие  одинаковым  зарядом,
дают  примерно  одинаковые  отклонения.  Отсюда
можно  заключить,  что  эффект  в  основном  зави¬
сит  от  заряда,  а  не  от  радиуса  иона.  Для  много¬
валентных  ионов  увеличение  сжимаемости  идет
быстрее,  чем  по  линейному,  но  медленнее,  чем
по  квадратичному  закону.
 Несколько  большее  отклонение  для  хлори¬
стого  лития  Сцалай  объясняет  особым  положе¬
нием,  занимаемым  литием  в  периодической
 Таблица  19
 ОТНОСИТЕЛЬНЫЕ  ИЗМЕНЕНИЯ  СКОРОСТИ  ЗВУКА,
ПЛОТНОСТИ  И  СЖИМАЕМОСТИ  ДЛЯ  РАСТВОРОВ
НЕКОТОРЫХ  ЭЛЕКТРОЛИТОВ  ПРИ  КОНЦЕНТРАЦИИ  0,1  н.
(по  Сцалаю)
 Электролит
 o/oo
 Ap/p.  °/oo
 AP/Э.  °/00
 1,28
 8,5
 И,1
 КС1
 3,38
 4,8
 11,6
 NaCl
 3,9
 4,2
 12,0
 Li  Cl
 3,7
 2,6
 10,0
 MgS04
 7,4
 13,1
 27,9
 6,3
 16,3
 28,9
 2,9
 20,4
 26,2
 A12(S04)3
 17,4
 30,0
 64,8
 системе  элементов.  Для  одновалентных  ионов
среднее  значение  Д|3/р  равно  11,2°/00-  Среднее
значение  из  трех  измерений  в  двухвалентных
ионных  растворах  равно  27,6°/00.
 Если  допустить,  что  в  сильно  разведенном
растворе  электролита  р=ро  (1—kn),  где  Р0—
сжимаемость  растворителя,  а  п—число  ионов
в  1  см3,  то,  согласно  измерениям  Сцалая,  коэф¬
фициент  k,  имеющий  размерность  объема,  равен
для  одновалентных  ионов  92-10~24,  а  для
двухвалентных  270-10~24  см3.  При  переходе  от
одновалентных  солей  к  двухвалентным  эффект
увеличивается  в  2,5  раза.  Уменьшение  сжимае¬
мости  воды  при  добавлении  к  ней  ионов
можно,  согласно  Дебаю  [493,  2033],  объяснить
влиянием  электрического  поля  ионов,  т.  е.
электростатическим  давлением,  которое  может
достигать  величины  10  000  атм  и  вызывать
дополнительное  сжатие  воды.  По  этой  же  при¬
чине  происходит  уменьшение  сжимаемости  рас¬
твора,  наблюдаемое  обычно  при  увеличении
внешнего  давления1).
 Согласно  теории  Дебая,  изменение  сжимае¬
мости  должно  быть  в  первом  приближении  про¬
порционально  заряду  иона  в  степени  1,5.  Это
подтверждается,  по  порядку  величины,  опыт¬
ными  данными  Сцалая  и  многочисленными  изме¬
рениями  Пассинского  [1541].  Из  этих  данных
следует,  далее,  что  изменение  сжимаемости  лишь
незначительно  зависит  от  радиуса  ионов,  на  что
мы  уже  указывали  выше.  Недавно  Бугош,  Егер
и  Ховорка  [384],  введя  поправочные  члены,
 г)  См.,  например,  Intern.  Critical  Tables,  3,  40  (изме¬
рения  Бриджмена).  (См.  перевод:  Техническая  энцикло¬
педия,  Справочник  физических,  химических  и  техноло¬
гических  величин,  т.  V*  М.,  1930,  стр.  179.)

216 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 содержащие  силы,  отвечающие  релаксации,  элект¬
рофорезу  и  тепловой  диффузии,  применили  фор¬
мулы  Дебая  для  определения  массы  ионов  в  элек¬
тролите  при  помощи  ультразвука  (гл.  VI,  §  10).
 Определение  сжимаемости  электролитов  пу¬
тем  измерения  скорости  звука  производили
также  Фрейер  [662],  Прозоров  [1639],  Джако-
мини  и  Песке  [707],  а  также  Кори  [466],
и  Датта  и  Гхош  [536]  (см.  п.  6  настоящего  пара¬
графа).  Вада,  Шимбо  и  Ода  [4358,  4359]  указали
на  возможность  установления  связей,  возникаю¬
щих  в  водных  растворах  между  молекулами
растворителя  и  растворенного  вещества,  по  дан¬
ным  измерения  сжимаемости.
 Приведенных  примеров,  пожалуй,  доста¬
точно,  чтобы  показать,  насколько  полезны
точные  измерения  скорости  звука  в  жидкостях.
Ниже  мы  еще  возвратимся  к  рассмотрению
зависимостей  между  скоростью  звука  и  химиче¬
ской  структурой  веществ  (или  свойствами
молекул)  и  т.  п.
 2. 	Устройства  для  измерения  скорости
ультразвука  в  жидкостях
 Прежде  всего  опишем  ряд  проверенных  на
практике  устройств  для  измерения  скорости  зву¬
ка  в  жидкостях.  Все  существующие  методы  мож¬
но  разбить  на  две  основные  группы:
 1. 	Прямые  методы,  в  которых  используется
соотношение  c=s!t  и,  следовательно,  задача
сводится  к  точному  измерению  длин  и  проме¬
жутков  времени.
 2. 	Косвенные  методы,  в  которых  исполь¬
зуется  соотношение  с=/X,  требующие  измере¬
ния  длины  звуковой  волны  при  заданной
частоте.
 К  прямым  методам  относится  разносторонне
разрабатываемый  в  последнее  время  импульсный
метод;  к  косвенным—интерферометрический
метод,  а  также  различные  оптические  методы
(диффракции,  вторичная  интерференция,  ам¬
плитудная  решетка),  при  которых  длина  звуко¬
вой  волны  в  исследуемой  жидкости  определяется
оптическим  путем.
 Кроме  этих  методов,  есть  еще  возможность
найти  скорость  звука  в  жидкости  путем  изме¬
рения  ее  волнового  сопротивления  рс,  которое
определяется  по  сопротивлению  излучения  квар¬
цевой  пластинки,  зависящему  от  рс.  Сопротив¬
ление  излучения  может  быть  найдено  при  вклю¬
чении  кварца  в  мостиковую  схему  (см.  гл.  II,
§  5,  п.  5).  Как  показали  Кэди  и  Мендусс  [2594],
метод  дает  надежные  результаты  только  на
частотах  порядка  15  мггц.  В  этом  случае  преиму¬
 ществом  метода  является  малое  потребное  коли¬
чество  жидкости  (порядка  1  см3).
 а. 	Импульсный  метод.  При  импульсном  мето¬
де  в  исследуемую  жидкость  посылаются  корот¬
кие  звуковые  импульсы  и  измеряется  время
пробега  этих  импульсов  вдоль  отрезка  точно
определенной  длины.  При  этом  следует  разли¬
чать  два  варианта:  однократный  пробег  звуко¬
вого  импульса  вдоль  мерного  отрезка  и  изме¬
рение  промежутка  времени  между  сигналами^
возникающими  в  начале  и  в  конце  пробега,
и  двойной  пробег  мерного  отрезка—от  излуча¬
теля  к  отражателю  и  обратно,  причем  при  воз¬
вращении  отраженного  импульса  к  излучателю
последний  работает  как  приемник.
 Первый  вариант  был  осуществлен  еще
в  1931  г.  Джейкобом  [3125]  (фиг.  262).  Тират¬
рон  Т19  включенный  по  известной  релаксацион¬
ной  схеме,  периодически  создает  короткие  им¬
пульсы  тока  в  обмотке  S  магнитострикционного
излучателя,  посылающего  соответственно  ко¬
роткие  звуковые  импульсы  вдоль  мерного  от¬
резка  М.  Одновременно  при  помощи  второго
тиратрона  Т2  возбуждаются  затухающие  коле¬
бания  в  контуре  индуктивность  контура
образуется  отклоняющими  катушками  электрон¬
нолучевой  трубки  В  со  смешанным  (магнитным
и  электростатическим)  отклонением  луча.  Как
видно  из  схемы,  помещенной  в  правом  нижнем
углу  фиг.  262,  электростатическое  отклонение,
создаваемое  переменным  напряжением  контура,
приложенным  к  пластинам  трубки,  и  отклоне¬
ние,  создаваемое  катушками,  взаимно  перпенди¬
кулярны.  Это  приводит  к  движению  светового
пятна  на  экране  по  логарифмической  спирали,
представляющей  собой  свернутую  ось  времени.
 Звуковой  импульс,  достигая  конца  мерного
отрезка,  попадает  на  пьезоэлектрический  при¬
емник  звукового  давления  D.  После  соответ¬
ствующего  усиления  напряжение,  развиваемое
 Фиг.  262.  Импульсная  установка  Джейкоба.

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 2Д7
 звукоприемником  зажигает  третий  тиратрон  Т3,
который  запирает  электронный  луч  трубки  и,
таким  образом,  обрывает  спиральный  след.
 В  секунду  можно  посылать  до  50  импульсов;
таким  образом,  на  экране  будет  наблюдаться
неподвижная  картина.  Длина  спирали  не  зави¬
сит  от  колебаний  рабочего  напряжения  и  про¬
порциональна  полярному  углу  <р  и  обратному
значению  собственной  частоты  контура  v.  Если
9  измерено  в  градусах,  a  s—длина  пробега
звукового  импульса,  то  скорость  звука  нахо¬
дится  по  формуле
 Точность  измерения  получается  около  5%.
Джейкоб  применил  этот  метод  для  измерения
скорости  звука  в  расплавах  металлов.
 Фиг.  263.  Схема  импульсного  метода  изме¬
рения  скорости  звука.
 1—датчик  импульсов,  2—синхронизатор,  3—генератор
высокой  частоты,  4—пьезокварц,  5—звуковой  импульс,
6—отражатель,  7—сосуд  с  жидкостью,  8—аттенюатор,
9—усилитель,  10—осциллограф,  11—датчик  отметки
времени
 Метод,  основанный  на  использовании  отра¬
женного  импульса,  вполне  аналогичен  радио¬
локационному  методу.  Схема  его  показана  на
фиг.  263.  Датчик  импульсов  модулирует  высо¬
кочастотный  генератор,  подающий  в  свою  оче¬
редь  в  такт  с  модулирующими  импульсами
высокочастотные  цуги  колебаний  на  пьезо¬
электрический  излучатель,  который  посылает
в  исследуемую  среду  цуги  ультразвуковых  волн
длиной  в  несколько  миллиметров.  Эти  звуковые
импульсы,  возвращаясь  от  отражателя  обратно
к  излучателю,  превращаются  в  электрические
импульсы,  которые  после  достаточного  усиле¬
ния  отклоняют  по  вертикали  световое  пятно  на
экране  электроннолучевой  трубки.  Начало  гори¬
зонтальной  развертки  синхронировано  с  момен¬
том  посылки  импульсов.  Каждому  отраженному
импульсу  на  экране  соответствует  пик,  сдвигаю¬
щийся  соответственно  перемещению  отражателя.
Датчик  отметки  времени,  гасящий  луч  через
 точно  известные  равные  промежутки  времени,
дает  на  экране  маркирующие  сигналы.  Пере¬
мещая  отражатель,  можно  совместить  пик,  со¬
ответствующий  отраженному  сигналу,  с  какой-
либо  из  отметок  времени  и,  таким  образом,  изме¬
рить  продолжительность  распространения  зву¬
кового  импульса  на  пути  до  отражателе,  а  сле¬
довательно,  и  вычислить  скорость  зву  а.  Точ¬
ность  измерений  не  уступает  при  этом  точности
лучших  типов  интерферометров.
 Следует  учитывать,  однако,  что  импульсный
метод  предъявляет  существенно  более  высокие
требования  к  аппаратуре,  чем  все  другие  ме¬
тоды.  Поэтому  основное  значение  импульсного
метода  заключается  не  столько  в  измерениях
скорости,  сколько  в  возможности  измерения
поглощения  звука.  Для  этой  цели  в  схему  между
приемником  и  усилителем  включается  регули¬
руемый  аттенюатор  (см.  фиг.  263).  Более  по¬
дробно  об  этом  сказано  в  гл.  IV,  §  2,  п.  2.
 Особым  преимуществом  импульсного  метода
является  то,  что  его  применение  не  требует  зна¬
ния  частоты  ультразвука.  Нужно  только  рабо¬
тать  с  достаточно  короткими  импульсами,  чтобы
не  требовалось  брать  слишком  длинные  пути
пробега  в  жидкости.  При  длительности  импуль¬
са,  равной  10  мксек,  длина  ультразвукового
цуга  в  воде  доходит  уже  до  1,5  см;  поэтому  же¬
лательно  применять  импульсы  длительностью*
 1—10  мксек.
 Следует  отметить,  далее,  что  при  помощи
данного  метода  получается  групповая  скорость
сгр.,  а  не  фазовая  скорость  с.  В  противополож¬
ность  бесконечной  монохроматической  волне  от¬
дельный  ультразвуковой  импульс  конечной  дли¬
тельности  можно  представлять  себе  как  сумму
многих  бесконечных  гармонических  волн  с  та¬
кими  амплитудами  и  фазами,  что  их  наложение
друг  на  друга  дает  нуль  всюду  вне  импульса.
В  средах,  обладающих  дисперсией  скорости
звука  (т.  е.  зависимостью  фазовой  скорости
звука  от  частоты),  скорости  составляющих  волн
будут  различны;  поэтому  при  большой  длине
пробега  форма  импульса  будет  изменяться.  Этсн
делает  импульсный  метод  особенно  удобным'
дл-я  изучения  дисперсии  звука  в  жидкостях1).
 Как  известно,  при  наличии  дисперсии  группо¬
вая  скорость  сгр.  отличается  от  фазовой  ско¬
рости  с.  Именно,  имеет  место  соотношение
 х)  См.  также  Нортвуд  и  Андерсон  [3665].

;218 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 или,  в  другой  форме1),
 Пусть  L  —  длина  и  т  —  длительность  импульса.
Тогда
 Предполо  сим,  что  точность  метода  составляет
±5  м/се  ;  тогда
 .Для  частоты  10  мггц  и  при 	105  см/сек  имеем
 .При  т=5  мксек  df=2-105;  следовательно,
метод  позволяет  определить  изменение  скорости
на  20  см/сек.
 На  это  обстоятельство  указывали  Бикар
и  Айе  [2861,  впервые  измерившие  при  помощи
такого  импульсного  метода  зависимость  от  тем¬
пературы  скорости  звука  в  воде  и  в  этиловом
спирте,  а  также  в  смесях  этих  жидкостей.
В  работе  этих  авторов  имеется  подробное  описа¬
ние  электрической  схемы  для  создания  им¬
пульсов.
 При  помощи  подобного  импульсного  метода
Леллам  и  Галт  [1548,  1549,  2862]  произвели
-измерение  скорости  звука  в  органических
жидкостях;  для  измерений  в  сжиженных  газах
этот  метод  был  применен  Галтом  [686],  а  также
Пелламом  и  Сквайром  [1550].  Импульсный
метод  для  измерений  в  жидкостях  применен
также  в  работах  [2285,  2527,  2543,  2622].  Брад-
‘филд  [2530]  описал  импульсную  установку  для
прецизионных  измерений.
 б. 	Интерферометры.  Первые  точные  интерфе-
рометрические  измерения  в  жидкостях  были
проведены  американскими  исследователями  [663,
'937,  939].  Принцип  ультразвукового  интерферо¬
метра,  предложенного  Пирсом  [1588],  уже
рассматривался  выше  (см.  гл.  III,  §  3).  На
фиг.  264  изображен  ультразвуковой  интерферо¬
метр  одного  из  наиболее  распространенных  ти¬
пов,  описанный  Хаббардом  и  Лумисом  [937,  939].
 В  нижней  половине  разборной  (на  резьбе)
камеры,  обычно  имеющей  цилиндрическую
•форму,  находится  источник  звука—пластинка
 х)  См.,  например,  Cl.  Schaefer,  Einfiihrung
in  die  theoretische  Physik,  4  Aufl.,  Berlin,  1944,  Bd.  I,
 730  (см.  перевод:  К.  Шефер,  Введение  в  теорети¬
ческую  физику)  или  G.  J  о  о  s,  Lehrbuch  der  theoreti-
schen  Physik,  2  Aufl.,  Leipzig,  1934,  S.  54»
 пьезокварца  Q.  Верхним  электродом  О  служит
тонкая  бронзовая  фольга,  одновременно  герме¬
тически  изолирующая  кварц  от  верхней  части
камеры,  в  которой  создаются  звуковые  волны.
 Фиг.  264.  Ультразвуковой  интерферометр
для  жидкостей  (по  Хаббарду  и  Лумису).
 Такое  устройство  устраняет  соприкосновение
кварца  с  исследуемой  жидкостью,  что  могло
бы  привести  к  короткому  замыканию  электро¬
дов  в  случае  исследования  электропроводящих
веществ.  Нижняя  поверхность  кварца  U  метал¬
лизирована.  Пружина  F  при  помощи  металли¬
ческой  кольцевой  прокладки  прижимает  кварц
к  металлической  фольге  О.  Отражатель  R  пере¬
мещается  при  помощи  микрометрического  вин¬
та  М  с  отсчетным  лимбом.  Специальное  механиче¬

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 219
 ское  приспособление  исключает  вращение  отра¬
жателя  и  устраняет  люфт.  Верхний  электрод
кварца  соединен  с  металлическим  корпусом
камеры;  проводник  к  нижнему  электроду  про¬
пускается  через  изолирующую  трубку,  герме¬
тически  введенную  в  нижнюю  часть  камеры.
Такой  способ  подводки  напряжения  позволяет
при  необходимости  поддержания  постоянной
температуры  во  время  измерений  целиком  по¬
гружать  интерферометр  в  водяную  баню.
 Фиг.  265.  Ультразвуковой  интерферометр
для  жидкостей  (по  Куирку  и  Року).
 Следует  обращать  особое  внимание  на
плотное  прилегание  плоской  поверхности  кварца
к  металлической  фольге.  При  интенсивных  коле¬
баниях  кварца,  необходимых  для  получения
достаточно  мощного  излучения  звука,  нужно
определенным  образом  подбирать  давление,  при¬
жимающее  кварц  к  фольге.  При  недостаточном
нажиме  наблюдается  искажение  волнового
фронта,  что  нарушает  точность  измерений  в  стоя¬
чих  волнах.  Требуемое  давление  зависит  также
от  находящейся  в  измерительной  камере
жидкости.  Регулировка  достигается  изменением
нажатия  пружины  F,  что  очень  трудно  осуще¬
ствить,  не  прерывая  измерений  и  не  вынимая
интерферометр  из  водяной  бани.
 Куирк  и  Рок  11654]  очень  остроумно  избе¬
жали  этого  затруднения  в  предложенной  ими
конструкции,  показанной  на  фиг.  265.  В  нижней
 части  Gx  камеры  интерферометра  находится
латунный  вкладыш  А  с  кольцеобразным  высту¬
пом  F.  Эбонитовый  диск  Я  с  кольцеобразной
латунной  прокладкой  С  крепко  прижат  гайкой  В
 Фиг.  266.  Ультразвуковой  ин¬
терферометр  (по  Мак-Миллану  и
Лагеману).
 с  шайбой  к  выступу  F.  На  верхней  поверх¬
ности  диска  находится  плоско  отшлифованная
латунная  пластинка  Р  с  впаянным  посередине
нарезным  болтом.  Притянутая  гайкой  М  с  шай¬
бой  к  эбонитовому  диску  S  пластинка  служит
нижним  электродом  для  кварца  Q.  Кварцевая
пластинка  охвачена  кольцом  Е,  выполненным
из  изолирующего  вещества.  Верхним  электродом

220 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 здесь  также  служит  тонкая  бронзовая  фольга  D,
которая  образует  одновременно  при  навинчива¬
нии  верхней  части  камеры  интерферометра  G2
воздухо-  и  водонепроницаемую  перегородку
между  частями  камеры  G±  и  G2.  Подводка  на¬
пряжения  к  нижнему  электроду  кварца  осуще¬
ствляется  через  изолирующую  герметически  при¬
соединенную  трубку  I.
 Давление  воздуха  в  нижней  камере  регули¬
руется  поднятием  и  опусканием  сосуда  с  ртутью,
соединенного  с  камерой  через  отверстие  L.  Это
позволяет  изменять  во  время  измерений  нажа¬
тие  кварца  на  металлическую  фольгу  D  и  уста¬
навливать  наивыгоднейшую  степень  нажатия.
Авторы  предлагают  очень  удобный  способ  за¬
крепления  отражателя  R  на  шпинделе  О  микро¬
метрического  винта  при  помощи  шарового  шар¬
нира  К.  Для  обеспечения  точной  параллель¬
ности  поверхностей  кварца  и  отражателя,  чрез¬
вычайно  существенной  при  прецизионных  изме¬
рениях,  сначала  при  помощи  винта  опускают
отражатель  R  до  соприкосновения  с  фольгой  D.
Благодаря  наличию  шарового  шарнира  отража¬
тель  устанавливается  при  этом  параллельно  по¬
верхности  D.  Он  сохраняет  эту  параллельность
и  при  удалении  от  D  при  условиии  отсутствия
вращения  во  время  перемещения,  что  можно
обеспечить,  например,  при  помощи  направляю¬
щего  приспособления,  показанного  на  фиг.  264.
 На  фиг.  266  дан  разрез  прецизионного  уль¬
тразвукового  интерферометра  Мак-Миллана
и  Лагемана  [1268].  Дном  сосуда  G  для  исследуе¬
мой  жидкости  служит  фольга  F  из  фосфористой
бронзы  толщиной  0,12  мм.  Кварц  Q  прижи¬
мается  к  фольге  при  помощи  микрометрического
винта  М2,  причем  три  котировочных  винта  S2
позволяют  обеспечить  строгую  параллельность
кварца  и  фольги.  Держатель  кварца  Т  изолиро¬
ван  от  корпуса  изолирующим  стержнем  J.
Отражатель  Р  укреплен  на  нижнем  конце
микрометрического  винта  Мг,  и  при  помощи  трех
юстировочных  винтов  также  может  быть
установлен  строго  параллельно  поверхности
кварца.  Когда  интерферометр  собран,  юсти¬
ровка  кварца  и  отражателя  осуществляется
через  специальные  закрывающиеся  отверстия
в  дне  и  крышке  корпуса.  Диаметр  кварца  равен
3  см.  Авторы  указывают  для  точности  измерений
скорости  звука  значение  0,1%.
 При  измерениях  скорости  звука  в  кислотах,
щелочах  и  других  жидкостях,  энергично  взаимо¬
действующих  с  металлами,  Лагеман  [3356]  за¬
менял  металлический  сосуд  G  стеклянным  сосу¬
дом  с  плоскопараллельным  дном.  Одним  из
электродов  кварца  служил  в  этом  случае  напы¬
 ленный  на  наружную  поверхность  слой  металла.
В  качестве  отражателя  также  приходилось  при¬
менять  стеклянную  пластинку.
 На  фиг.  267  изображена  верхняя  часть
ультразвукового  интерферометра  Вашингтон¬
ской  морской  исследовательской  лаборатории
 Фиг.  267.  Ультразвуковой
интерферометр  Вашингтонской
морской  исследовательской  ла¬
боратории.
 в  США,  работающего  на  частоте  1  мггц.  Здесь
А—микрометрический  винт  для  перемещения
отражателя.  Весь  интерферометр  помещается
 Ф  и  г.  268.  Ультразвуковой  интерферометр  для  жид¬
костей  фирмы  «Штеег  унд  Ройтер».
 в  термостате;  установка  температуры  осуще¬
ствляется  регулятором  С;  В—электромоторы  ме¬
шалок,  служащих  для  перемешивания  наполняю¬
щей  термостат  жидкости.
 На  фиг.  268  показан  ультразвуковой  интер¬
ферометр  для  измерений  в  жидкостях  фирмы

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 221
 «Штеег  унд  Ройтер»  (Бад-Гомбург).  Здесь  справа
собственно  интерферометр  с  микрометрическим
©интом  для  перемещения  отражателя,  слева—
ламповый  генератор.  Левая  ручка  управления
 Фиг.  269.  Ультразвуковой  интерферометр
для  измерения  скорости  звука  при  высо¬
ких  давлениях.
 служит  для  регулировки  чувствительности,  пра¬
вая—для  установки  на  нуль  индикатора.
 Кроме  этих  типов  интерферометров,  имеется
ряд  сходных  конструкций  [662,  663,  939,  1055,
1228,  3269,  4312].  Следует  указать  еще  на  особый
тип  интерферометра,  построенный  Свансоном
[2027]  для  измерений  скорости  звука  в  жидко¬
стях  при  очень  высоких  давлениях  (до  1000  атм).
На  фиг.  269  показано  все  устройство,  включаю¬
щее  кварц,  перемещающийся  отражатель  и  т.  д.
и  помещенное  в  стальной  блок  размерами
20x12x11  см3.  Здесь  Q—пластинка  кварца,
D—отражатель,  перемещающийся  при  помощи
винта  В,  J—поршень,  служащий  для  создания
высокого  давления.  При  помощи  этой  установки
Свансон  [2028,  2029]  исследовал  изменение  ско¬
рости  звука  в  девяти  различных  органических
жидкостях  при  изменении  давления  от  1  до
300  атм  (см.  также  п.  4  настоящего  параграфа).
Недавно  Парбрук  [4910]  описал  ультразвуко¬
вой  интерферометр  для  измерений  в  жидкостях
при  высоких  давлениях,  примененный  им  для
измерения  скорости  в  жидкой  углекислоте.
 Ультразвуковые  интерферометры  для  изме¬
рений  при  очень  низких  температурах,  напри¬
мер  в  сжиженных  газах,  описаны  в  работах
Питта  и  Джэксона  [1607],  Бэртона  [390],
а  также  Финдли,  Питта,  Смита  и  Вильгельма
[600].  Полученные  ими  результаты  рассмат¬
риваются  в  п.  4  настоящего  параграфа.
 В  описанных  выше  интерферометрах  опре¬
деление  скорости  звука  осуществляется  путем
 перемещения  отражателя,  что  позволяет  изме¬
рить  половину  длины  звуковой  волны  в  иссле¬
дуемой  жидкости.  Положение  резонансных  то¬
чек  можно  с  большой  точностью  определить,
наблюдая  изменения  анодного  тока  лампового
генератора,  возбуждающего  кварц,  или  изме¬
нения  переменного  напряжения  на  кварце  (см.
гл.  III,  §  3).  Измерения  производятся  столь
быстро,  что  интерферометр  можно  использовать
для  определения  концентрации  растворов,  на¬
пример,  в  качестве  сахариметра.  При  принятии
необходимых  мер  предосторожности  достижимая
в  настоящее  время  точность  измерений  скорости
звука  при  помощи  интерферометра  составляет,
согласно  Хаббарду  [924],  0,05%.
 В  некоторых  случаях  желательно  получить
автоматическую  регистрацию  показаний  ультра¬
звукового  интерферометра.  Эндрюс  [113]  описы¬
вает  следующее  устройство  (фиг.  270,  а).  На.
шкив  Т  головки  микрометрического  винта  отра¬
жателя  намотана  нить,  перекинутая  через  блок  R
и  соединенная  с  фотографической  пленкой  F,
находящейся  в  светонепроницаемой  камере  G.
При  вращении  микрометрического  винта  пленка
перемещается  мимо  щели  5.  Измерительным
 з:
 IlllLl  ill
 □
 JLLL
 Фиг.  270.  Устройство  для  автома¬
тической  регистрации  показаний
ультразвукового  интерферометра  (а)
и  пример  записи  (б).
 прибором  в  анодном  контуре  лампового  генера¬
тора,  возбуждающего  кварц,  служит  задемпфи-
рованный  зеркальный  гальванометр.  Зеркало
гальванометра  отбрасывает  на  щель  S  изображе¬
ние  светящейся  нити  лампы  накаливания.
 На  фиг.  270,  б  показаны  полученные  таким
образом  кривые  для  двух  циклов  измерений.
Зная  величину  перемещения  пленки,  соответ¬

222 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 ствующую  определенному  перемещению  отра¬
жателя,  можно,  измеряя  расстояние  между
пиками  кривых,  определить  половину  длины
звуковой  волны  с  очень  большой  точностью.
Висс  [2183]  разработал  систему  чисто  электри¬
ческой  регистрации  для  ультразвукового  интер¬
ферометра  большой  чувствительности,  в  которой
как  перемещение  отражателя,  так  и  реакция
звуковых  волн  на  источник  звука  одновременно
регистрируются  на  телеграфной  ленте.  Этот
интерферометр  с  успехом  применялся  им  для
измерений  скорости  звука  в  сильно  поглощаю¬
щих  жидкостях,  например  в  глицерине,  рыбьем
жире,  масле  и  т.  д.  Для  более  подробного  озна¬
комления  с  установкой  отсылаем  к  оригинальной
статье  [2183].
 Висс  [2182,  2183]  разработал  также  систему
ультразвукового  интерферометра  с  оптической
регистрацией  резонансных  точек.  При  проекти¬
ровании  изображения  освещенной  щели  сквозь
звуковой  пучок  между  кварцевым  источником
и  отражателем  на  экран  наблюдается  описанная
в  гл.  III,  §  4,  п.  2  диффракция  света  на  ультра¬
звуковых  волнах.  Число  и  интенсивность  диф¬
фракционных  спектров  зависит  от  силы  звука;
интенсивность  достигает  максимума  при  обра¬
зовании  стоячих  волн,  когда  между  кварцем  и
отражателем  укладывается  целое  число  полуволн.
Таким  образом,  изменение  положения  отража¬
теля  приводит  к  периодическому  изменению
диффракционной  картины,  позволяющему  осу¬
ществить  запись  (например,  на  непрерывно
движущейся  фотопленке),  удобную  для  после¬
дующей  обработки.  Точность  измерений  на  такой
установке  составляет,  согласно  Виссу,  0,2°/оо.
 Чтобы  избежать  ошибок  при  работе  с  ультра¬
звуковыми  интерферометрами  описанных  типов,
нужно  обратить  внимание  на  следующее.  Рас¬
стояния  между  двумя  последовательными  поло¬
жениями  отражателя,  отвечающими  наибольшей
реакции  на  излучатель  или  образованию  наи¬
более  интенсивных  диффракционных  спектров
(эти  расстояния  мы  в  дальнейшем  будем  называть
интервалами),  равныХ/2  лишь  для  случая  идеаль¬
но  плоской  волны.  Это  не  имеет  места,  например,
когда  размеры  излучающей  поверхности  недо¬
статочно  велики  по  сравнению  с  длиной  звуковой
волны  или  когда  некоторые  участки  поверхности
кварца  колеблются  особенно  сильно  (см.  гл.  II,
 §  5,  п.  2).  В  таких  случаях  при  небольших  расстоя¬
ниях  между  отражателем  и  излучателем  полу¬
чаются  неправильные  величины  интервалов,  что
может  привести  к  ошибкам.  Подобного  рода
искажения  результатов  наблюдались  в  целом
ряде  случаев  [733,  1063,  1268,1565,  1697,  1698].
 На  фиг.  271  нанесены  измеренные  Грабау
относительные  значения  интервалов  в  зависи¬
мости  от  номера  интервала,  отсчитываемого  от
излучателя.  Данные  приведены  для  круглого
излучателя  с  радиусом  Rs  =0,66Х.  Кривые  1,  2
и  4  относятся  к  круглым  отражателям  с  радиу¬
сами  Rr  =  1,06  X,  Rr=2,l2  X  и  Rr=  4,24Х  соответ¬
ственно.  Для  первой  кривой  в  непосредственной
близости  к  излучателю  интервалы  слишком
велики  и  лишь  начиная  с  20-го  номера  приобре¬
тают  правильные  значения.  В  случае  отражателя
больших  размеров  кривые,  пройдя  через  один
или  несколько  максимумов,  приближаются  сверху
 Фиг.  271.  Относительные  значения  интервалов
при  измерениях  на  интерферометре  в  зависи¬
мости  от  номера  интервала,  отсчитываемого  от
излучателя.
 к  предельному  значению.  Гроссман  [751]  по¬
казал,  что  это  явление  объясняется  диффракцией
звуковых  волн  на  излучателе  и  отражателе.
 На  фиг.  272  показаны  картины  звукового
поля  для  круглых  поршневых  излучателей  с  ра¬
диусами  #=0,80  X,  и  #=1,75  X,  вычисленные
Гроссманом  на  основании  решения  уравнения
Релея  для  потенциала  скорости  в  звуковом
поле  поршневого  излучателя,  данного  Бак-
хаузом  [140,  141].  Жирные  линии  изображают
волновые  поверхности  для  звукового  давления;
тонкие  линии,  нанесенные  в  непосредственной
близости  к  излучателю  пунктиром,  соответст¬
вуют  поверхностям  равных  амплитуд  давления  Р
(ср.  с  фиг.  199  и  200,  на  которых  изображены
волновые  фронты  и  поверхности  равных  ампли¬
туд  для  колеблющегося  кристалла  кварца).
Числа  на  фиг.  272  обозначают  величину  отно¬
шения  Р/Р0,  где  Р0—амплитуда  звукового  дав¬
ления  на  поверхности  поршня.  Как  видно  из
сравнения  с  нанесенными  пунктиром  дугами
окружностей,  на  большом  расстоянии  от  колеб¬

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 223-
 лющегося  поршня  (по  крайней  мере,  вблизи
оси)  волновые  поверхности  близки  к  сферам,
 Фиг.  272.  Звуковое  поле  круглого  поршня.
а—для  случая  Я=0,80  X,  б—для  случая  R=  1,75\.
 описанным  вокруг  центра  поршня,  однако  в  не¬
посредственной  близости  от  последнего  и  в  особен¬
ности  при  /?=1,75  X
картина  меняется  и
наблюдается  даже  пе¬
ремена  знака  кривиз¬
ны  волновой  поверх¬
ности.  Хорошей  ил¬
люстрацией  может
служить  приведенная
на  фиг.  273  фотогра¬
фия  звукового  поля
перед  колеблющейся
кварцевой  пластин¬
кой,  полученная  ме¬
тодом  вторичной  ин¬
терференции  (ширина
кварца  4,85  X,  частота
3300  кгц).
 Измерения  Фокса  и  Рока  [630],  выполненные
при  помощи  чрезвычайно  чувствительного  радио¬
метра  в  звуковом  поле  перед  колеблющимся
в  воде  кварцевым  диском  диаметром  2  см
при  Х=0,06  см  (R  =  16,6  X),  дали  с  учетом
 ошибок  измерения  очень  хорошее  совпадение
с  теоретическим  расчетом.  Согласно  Гроссману
(здесь  мы  не  можем  вдаваться  в  подробности),,
такое  искажение  волновых  фронтов  позволяет
объяснить  отклонение  величины  интервалов^
от  Х/2  для  слишком  малых  расстояний  отра¬
жателя  от  излучателя  при  интерферометри-
ческих  измерениях.  Гроссман  дает  следующую
приближенную  формулу  для  величины  интер¬
вала  А  г  в  зависимости  от  радиуса  излуча¬
теля  Rs,  радиуса  отражателя  Rr  и  расстоя¬
ния  между  излучателем  и  отражателем  г^пК
(п—порядковый  номер  волновой  поверхностиг
считая  от  излучателя):
 Для  заданных  размеров  излучателя  и  отража¬
теля  и  определенной  длины  волны  на  основании
этой  формулы  можно,  например,  рассчитать  рас¬
стояние  между  отражателем  и  излучателем,  для
которого  интервалы  равны  половине  длины  вол¬
ны.  Пунктирные  кривые  на  фиг.  271  получены
по  этой  приближенной  формуле  и  показывают
хорошее  совпадение  теории  и  эксперимента.  Ана¬
логичная,  но  менее  общая  формула  для  частного
случая  выведена  Грабау.  Хаббард,  Фитцпатрик,
Канковский  и  Талер  [932],  используя  теневой
метод  при  освещении  искрой,  сфотографировали
(описанным  в  гл.  III,  §4,п.  2  способом)  бегу¬
щие  ультразвуковые  волны  и  показали  наглядна
искажение  волновых  фронтов  (см.  также  [4695]).
 Вильямс  и  Лабау  [2152,  2154]  вновь  рассчи¬
тали  распределение  звукового  поля  для  круглой
поршневой  мембраны.  Их  данные  в  основном
подтверждают  приведенные  выше  выводы.  Для
расстояния  z  от  источника  звука  до  точки  пере¬
мены  знака  кривизны  фронта  волны  Лабау
[2152]  дает  простое  выражение  z=R2J\,  где  R,
как  и  раньше,  обозначает  радиус  источника
звука.  Лабау  [1161]  дает  также  изящный  метод
экспериментального  определения  фронта  бегу¬
щей  звуковой  волны.  На  электрическое  напря¬
жение,  отдаваемое  пьезоэлектрическим  микро¬
фоном  при  приеме  переменного  звукового  давле¬
ния,  налагается  электрическое  напряжение,  на¬
водимое  непосредственно  на  звукоприемник  вы¬
сокочастотным  генератором.  Результирующее  на¬
пряжение  будет  изменяться  по  синусоидальному
закону  при  удалении  приемника  от  источника
в  направлении  распространения  звука.  Переме¬
щая  приемник  таким  образом,  чтобы  показания
индикатора  сохраняли  неизменное  (например,
максимальное)  значение,  можно  очертить  фронт
волны.
 Фиг.  273.  Звуковое  поле
прямоугольного  поршня
(по  Гидеману  и  Асбаху).
Ширина  кварца  4,85  частота
3300  кгц.

224 	Глава 	IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 Недавно  Кек,  Хеллер  и  Вильямс  [3237]
разработали  быстрый  и  достаточно  точный  метод
исследования  радиального  и  осевого  распреде¬
лений  среднеквадратичного  давления  в  звуковых
полях  в  жидкостях.  В  противоположность
обычно  применяющимся  методам,  в  которых
звуковое  поле  исследуется  перемещающимся
в  нем  звукоприемником,  авторы  применили  не¬
подвижный  микрофон  и  перемещали  излуча¬
тель,  медленно  вращая  его  с  помощью  мотора
на  угол  35°  в  ту  и  другую  сторону  с  периодом
2,5  сек.  Кривые  распределения  звукового  давле¬
ния  фотографировались  с  экрана  электронно¬
лучевой  трубки  для  различных  расстояний
между  излучателем  и  приемником.  Таким  мето¬
дом  были  выполнены  на  частоте  1  мггц  измерения
звукового  поля  и  произведено  сравнение  с  тео¬
рией  для  кварца  диаметром  2  см  с  различными
 Фиг.  274.  Сателлиты,  наблюдаемые  при  измерениях
да  интерферометрах  (по  Мак-Миллану  и  Лагеману).
 типами  электродов.  Тамаркин,  Бойер  и  Бейер
[4225]  усовершенствовали  этот  метод,  применив
фазовый  дискриминатор.
 Экспериментальные  и  теоретические  данные
о  распространении  звука  от  источника  через
щели,  диафрагмы  и  т.  д.  можно  найти  у  Гросс¬
мана  и  Гидемана  [752],  Бойля  и  его  сотруд¬
ников  [338],  а  также  у  Вильямса  и  Лабау
[2154].  Диффракция  ультразвука  на  цилиндри¬
ческих  препятствиях  исследована  Бауером,
Тамаркиным  и  Линдсеем  [2422,  4223,  4224],
а  также  Фараном  [2778]  как  с  теоретической,
так  и  с  экспериментальной  стороны.
 При  измерениях  с  ультразвуковыми  интер¬
ферометрами  Пильмайер  [1569],  а  также  Гао
Паньчан  [1016,  1017]  и  Джаткар  [989,  990]
обнаружили  наличие  двух  типов  интервалов,  т.  е.
двух  систем  пиков  анодного  тока,  причем  ока¬
залось,  что  расстояние  между  главными  макси¬
мумами  дает  несколько  большую  длину  полу¬
волны,  чем  расстояние  между  дополнительными
максимумами,  получившими  название  сателли¬
тов.  Примером  может  служить  кривая  на
фиг.  274.  Форма  сателлитов  изменяется  от  одной
 резонансной  точки  к  другой.  Согласно  Пиль-
майеру  [1569],  ослабление  звуковых  волн  в  ре¬
зультате  поглощения  должно  вызывать  измене¬
ние  скорости  звука.  Вследствие  этого  нару¬
шается  согласование  фаз  многократных  отра¬
жений  от  кварца  и  отражателя,  что  и  обусло-
ливает  образование  сателлитов.  Однако  до  сих
пор  не  удалось  доказать  наличие  зависимости
скорости  звука  от  интенсивности.  Гао  Пань-чан
[1017]  относит  возникновение  сателлитов  за
счет  дополнительных  частот  излучателя;  Джат-
кар  [990]  объясняет  это  явление  косым  облуче¬
нием.  Шройер  [1885]  также  отмечает,  что  возник¬
новение  дополнительных  максимумов  можно  объ¬
яснить  реакцией  наклонно  излученной  и  соот¬
ветственно  наклонно  падающей  на  кварц  волны,
так  как  в  этом  случае  пространственный  период
изменения  реакции  на  кварц  будет  отвечать
проекции  длины  волны  на  направление  перемеще¬
ния  отражателя,  что  даст  кажущееся  уменьше¬
ние  скорости  звука  (см.  также  Андервуд  [4312]).
 Матуше  [1332]  исследовал  теоретически  и
экспериментально  вопрос  о  возникновении  са¬
теллитов  и  в  своих  интерферометрических  изме¬
рениях  установил  возникновение  сателлитов
даже  при  ничтожно  малом  наклоне  источника
звука  или  отражателя  относительно  оси  интер¬
ферометра.  Матуше  удалось  рассчитать  харак¬
терную  форму  сателлитов  и  ее  зависимость  от
расстояния  между  излучателем  и  отражателем
исходя  из  звукового  давления  на  излучателе.
Это  давление  является  результатом  наложения
волн,  многократно  отражающихся  от  источника
звука  и  отражателя.  Величина  его  дается
формулой
 (178)
 Здесь  А0—амплитуда  колебаний  излучающего
кварца,  имеющего  форму  квадратной  пластинки
с  длиной  ребра  2Ь,  [3—коэффициент  затухания,
f—угол  наклона  отражателя  относительно  из¬
лучателя,  I—расстояние  между  излучателем  и
отражателем,  Д/—перемещение  отражателя,
Lk—суммарная  длина  пути,  проходимая  k-ш
лучом,  равная
 и, 	наконец,  а  =2тс/Х.  Для  частного  случая  па¬
раллельности  отражателя  и  кварцевого  излу¬
чателя  (<р=0)  формула  (178)  принимает  вид

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 225
 На  фиг.  275  изображен  ряд  рассчитанных  по
формуле  (178)  сателлитов  для  различных  углов
наклона  <р  при  Ь=1  см  и  /=2  см.  Форма  этих
сателлитов  действительно  очень  хорошо  совпа¬
дает  с  формой,  получаемой  экспериментально.
На  основании  сказанного  при  работе  с  ультра¬
звуковым  интерферометром  весьма  существенно
соблюдать  строгую  параллельность  поверхно¬
стей  излучателя  и  отражателя.
 Кроме  этих  сателлитов,  устраняемых  путем
тщательной  юстировки  излучателя  и  отража¬
теля,  иногда  появляются  сателлиты  другого
типа;  обнаруживается  целый  ряд  частот,
не  являющихся  обертонами  основной  излучае¬
мой  частоты,  но  изменяющихся  с  определенной
закономерностью,  если  изменять  длину  основной
звуковой  волны  путем  замены  среды  в  интер¬
ферометре.  Краснушкин  [1120]  впервые  указал
в  качестве  причины  возникновения  таких  сател¬
литов  на  резонансы  «поперечных»  звуковых
волн  в  интерферометре.  Такие  волны,  бегущие
в  направлении,  перпендикулярном  к  оси  трубы,
могут  возникнуть  в  том  случае,  когда  излуча¬
тель  совершает  помимо  поршневых  еще  и  попе¬
речные  колебания1).  Беллу  12439]  удалось  экспе¬
риментально  доказать  наличие  этого  эффекта
в  интерферометрах.  Для  устранения  мешающего
влияния  таких  сателлитов  при  интерферометри-
ческих  измерениях  необходимо  использовать
в  качестве  излучателя  кварцевые  пластинки,
колеблющиеся  возможно  более  однородно  по
всей  поверхности.
 В  описанных  выше  интерферометрах  длина
звуковой  волны  определяется  по  положениям  от¬
 *)  Существование  таких  «поперечных»  звуковых
волн,  распространяющихся  в  трубе  не  параллельно,
а  перпендикулярно  к  боковой  поверхности,  было  теоре¬
тически  предсказаьо  еще  Релеем  (R  a  v  1  е  i  g  h,  Theory
of  Sound,  v.  2,  p.  279).  (Cm.  перевод:  Релей,  Теория
звука,  т.  II.)  Хартиг  и  Свансон  впервые  обнаружили
эти  волны  при  экспериментах  со  слышимым  звуком
 54  (И  8^  1938)/  ^  ^  W.  Swanson,  Phys.  Rev.  [2],
 15 	Л.  Бергман
 ражателя,  соответствующим  максимальной  или
минимальной  реакции  звуковой  волны  на  излу¬
чающий  кварц.  Первый  случай  наблюдается,  на¬
пример,  когда  между  кварцем  и  отражателем
укладывается  целое  число  полуволн  и  вся  об¬
ласть  между  отражателем  и  кварцем  приходит
в  состояние  резонанса.
 Игли  [2189,  2190]  описывает  несколько  ви¬
доизмененный  тип  интерферометра,  позволяю¬
щий  избежать  подобного  рода  резонансных  со¬
стояний,  что  делает  его  особенно  удобным  для
измерений  поглощения  звука.  Вместо  отража¬
теля  используется  приемный  кварц,  наклонен¬
ный  по  отношению  к  излучающему  кварцу  так,
что  одно  его  ребро  находится  от  излучателя  на
расстоянии,  на  Х/3  большем,  чем  противопо¬
ложное  ребро.  Благодаря  этому  каждому  зву¬
ковому  лучу,  возвращающемуся  к  приемному
кварцу  после  двукратного  отражения  от  прием¬
ного  и  излучающего  кварца,  соответствует  дру¬
гой  такой  же  луч,  попадающий  на  него  в  проти-
вофазе.  Действия  обоих  лучей  взаимно  уничто¬
жаются,  что  устраняет  возникновение  резо-
нанса.  Электрическое  напряжение,  развиваемое
приемным  кварцем,  подается  на  двухламповый
усилитель  с  ламповым  вольтметром  на  выходе.
Одновременно  на  усилитель  подается  регули¬
руемая  часть  напряжения  из  колебательного
контура  генератора  с  кварцевой  стабилизацией,
возбуждающего  излучатель.  Ламповый  вольтметр
дает  векторную  сумму  напряжений,  обусловлен¬
ных  электрическим  и  акустическим  сигналами.
При  изменении  расстояния  между  приемным  и
излучающим  кварцем  разность  фаз  между  слагае¬
мыми  изменяется  с  периодом  X.  Отсутствие  точ¬
ки  резонанса  с  периодом  Х/2  может  служить  чув¬
ствительным  показателем  правильной  юстировки
прибора  и  отсутствия  акустического  резонанса.
 На  фиг.  276  показана  схема  аналогичной,
весьма  интересной  интерферометрической  уста¬
новки  высокой  чувствительности,  предназна¬
ченной  для  изучения  дисперсии  скорости  звука
в  жидкостях  (Бартель  и  Нолл  [2410]).  Генератор
Н  питает  пьезокварцевый  излучатель  Q,  поме¬
щенный  в  сосуд  с  жидкостью  Т;  звуковые  волны
проходят  через  ряд  наклонных  резиновых  пла¬
стинок,  препятствующих  возникновению  стоя¬
чих  волн,  и  падают  на  приемный  кварц  Q,'
перемещаемый  со  скоростью  1  м!мин  по  направ¬
лению  к  излучателю  при  помощи  привода  G.
Возникающий  при  этом  эффект  Допплера  не¬
сколько  повышает  частоту  принимаемых  звуко¬
вых  волн.  Накладывая  исходную  частоту  гене¬
ратора,  можно  получить  на  выходе  приемника  Е
биения;  после  усиления  усилителем  V  и  диф¬
 Д1 	^
 Фиг.  275.  Сателлиты,  рассчитанные  по  формуле  (178).

226 	Глава 	IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 ференцирования  получаются  два  острых  им¬
пульса  напряжения  на  каждый  период  биений.
Отрицательный  импульс  подавляется,  а  поло¬
жительный  регистрируется  при  помощи  пишу¬
щего  устройства  в  виде  короткого  штриха  на
барабане.  При  этом  барабан,  вращаемый  мото¬
ром  7И,  одновременно  перемещается  вдоль  своей
оси;  регулируемый  привод  G,  связывающий
 мещения  отражателя  или  звукоприемника.  Хаб¬
бард  и  Цартман  [940]  построили  для  некоторых
специальных  целей,  например  для  исследования
зависимости  скорости  звука  от  температуры,
давления  или  состава  облучаемого  вещества,
интерферометр  с  фиксированным  расстоянием
между  кварцем  и  отражателем.  Такая  конструк¬
ция  позволяет  избежать  затруднений,  связанных
 продольное  перемещение  барабана  с  перемеще¬
нием  кварца  Q',  позволяет  получить  при  частоте
звука  5  мггц  в  точности  один  импульс  на  один
оборот  барабана.  Таким  образом,  отдельные
штрихи  ложатся  один  рядом  с  другим  вдоль
прямой  линии.  Если  теперь  возбуждать  излуча¬
тель  на  его  третьей  или  пятой  гармонике,  т.  е.
на  частотах  15  или  25  мггц,  то  при  каждом  обо¬
роте  регистрирующего  барабана  на  нем  будут
появляться  3  штриха  или  соответственно
5  штрихов,  начальные  точки  которых  при  отсут¬
ствии  дисперсии  скорости  расположатся  на  ли¬
ниях,  параллельных  прямой,  полученной  на
частоте  5  мггц.  При  наличии  же  дисперсии  эти
линии  должны  оказаться  наклоненными  по  от¬
ношению  друг  к  другу.  Авторы  считают,  что
точность  измерения  дисперсии  на  этом  приборе
достигает  0,08°/00,  а  точность  абсолютных  изме¬
рений  доходит  до  0,2  м/сек.
 Для  измерений  скорости  звука  в  весьма
вязких  жидкостях  Величкина  и  Фабелинский
[4328]  помещали  исследуемую  жидкость  между
плоскими  торцами  двух  стеклянных  стержней,
установленных  на  малом  расстоянии  друг  против
друга.  В  одном  из  стержней  при  помощи  при¬
клеенного  к  его  свободному  концу  пьезокварца
возбуждались  ультразвуковые  волны;  интен¬
сивность  этих  волн  во  втором  стержне  измеря¬
лась  электрическим  или  оптическим  методом.
При  изменении  толщины  слоя  жидкости  путем
изменения  расстояния  между  стержнями  наблю¬
дались  периодические  изменения  интенсивности
проходящего  звука;  максимальные  значения  со¬
ответствуют  толщине  слоя,  равной  целому
числу  полуволн  [см.  формулу  (29а)].
 В  рассмотренных  выше  интерферометрах  из¬
мерение  длины  волны  производится  путем  пере¬
 с  точным  перемещением  отражателя  в  данных
экспериментальных  условиях  (большое  давле¬
ние,  высокая  температура  и  т.  д.)
 На  фиг.  277  приведена  схема  такого  интерфе¬
рометра.  Кварцевая  пластинка  Q  расположена
над  отражателем  R  на  неизменном  расстоянии  /,
 Фиг.  277.  Ультразвуковой  интер¬
ферометр  с  фиксированным  расстоя¬
нием  между  кварцем  и  отражателем.
 определяемом  вкладышами  S.  Для  избежания
помех  от  излучения  звука  с  обратной  стороны
кварцевой  пластинки  над  ней  на  расстоянии  >74
укреплен  второй  отражатель  Р.  Вся  установка,
размеры  которой  должны  быть  по  возможности
малыми,  заключена  в  корпус  G,  что  позволяет
пользоваться  интерферометром  при  больших  дав¬
лениях  и,  погружая  его  в  термостат,  подвергать
воздействию  различных  температур.  Кривые  на
фиг.  278  показывают  в  качестве  примера  изме¬
нение  тока  в  резонансном  контуре  с  фиксиро¬
ванной  частотой  при  постепенном  повышении
температуры  воздуха  в  интерферометре.
 Фиг.  276.  Интерферометр  с  двумя  пьезоэлектрическими  кристаллами.

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 227
 Урик  [2090]  применял  подобного  рода  интер¬
ферометр  с  неизменным  расстоянием  между  квар¬
цем  и  отражателем  для  измерений  скорости
звука  в  морской  воде  на  различных  глубинах
и  при  различных  температурах.
 Вместо  определения  точек  резонанса  по  реак¬
ции  на  кварц  Баллу  и  Хаббард  [168]  пользо¬
вались  оптической  индикацией.  Непрерывно  из¬
меняя  частоту  звука,  они,  подобно  Виссу  (см.
 Ф  и  г.  278.  Кривые,  полученные  при
помощи  интерферометра  с  фиксиро¬
ванным  расстоянием  между  кварцем
и  отражателем  при  изменении  тем¬
пературы.
 выше  в  этом  пункте),  отмечали  моменты  наиболее
яркого  проявления  картины  диффракции  света
на  стоячих  звуковых  волнах1).
 в. 	Оптические  методы.  Точность  измерений
при  использовании  чисто  оптических  методов
определения  длины  волн,  основанных  на  диф¬
фракции  света  на  ультразвуке,  достигает,
а  иногда  и  превышает  высокую  точность  описан¬
ных  выше  ультразвуковых  интерферометров.
Относящиеся  сюда  физические  явления  подробно
описаны  в  гл.  III,  §  4.  Здесь  мы  коснемся  лишь
некоторых  моментов,  требующих  особого  внима¬
ния  при  практическом  осуществлении  подобной
установки,  особенно  при  прецизионных  измере¬
ниях.  По  методу  Дебая—Сирса  или  Люка—
Бикара,  определение  длины  волны  осуще¬
ствляется  путем  измерения  угла  диффракции  или
расстояний  диффракционных  спектров  от  цент¬
рального  изображения  щели.  Для  этой  цели
могут  служить  как  бегущие,  так  и  стоячие
волны.  Благодаря  малой  величине  эффекта  Допп¬
лера  он  не  приводит  к  заметным  ошибкам.  При
 *)  По  поводу  методики  измерений  с  ультразвуко¬
выми  интерферометрами  см.  также  D.  Т  a  b  и  с  h  i,
Ultrasonic  Interferometer  for  Liquids,  Osaka  Univ.,  Inst.
Sci.  and  Ind.  Res.,  Memoir  II,  37,  1954;  L.  Bergmann
Ein  Schell  Anzeigender  Ultraschall-Interferometer,  Akus-
tische  Berichte,  H.  2,  591  (1954).—Прим.  ред.
 этом  используется  источник  света,  дающий  по
возможности  монохроматический  свет  (натрие¬
вая  или  ртутная  лампа  с  соответствующими
фильтрами  или  монохроматорами).
 При  непосредственном  определении  угла  диф¬
фракции,  осуществляемом  при  помощи  преци¬
зионного  спектрометра  с  точностью  до  10"  [145],
для  вычисления  длины  звуковой  волны  не  тре¬
буется  знания  никаких  величин,  кроме  длины
световой  волны  и  порядкового  номера  диффрак¬
ционного  спектра.  Получаемая  точность  дости¬
гает  примерно  1°/оо-
 Напротив,  при  измерении  расстояния  между
спектрами  на  экране  или  на  фотопластинке  для
определения  угла  диффракции  требуется  знать
еще  расстояние  плоскости  изображения  от  зву¬
ковой  волны,  порождающей  диффракцию.  Если
пользоваться  изображенной  на  фиг.  205  оптиче¬
ской  установкой,  т.  е.  освещать  звуковую  волну
строго  параллельным  пучком  света,  то  расстоя¬
ние  между  плоскостью  изображения  и  диффрак¬
ционной  решеткой  задается  фокусным  расстоя¬
нием  объектива  02,  которое  может  быть  опреде¬
лено  достаточно  точно.  Если  по  каким-либо
причинам  невозможно  осветить  звуковую  волну
строго  параллельным  пучком  света  (например,
при  расположении  звуковой  волны  между
объективом,  дающим  изображение  щели  на
экране,  и  самим  экраном),  то  можно,  как  пока¬
зали  Шефер,  Бергман  и  Гёлих  [1838],  с  доста¬
точной  точностью  пользоваться  расстоянием
между  плоскостью  изображения  и  серединой
звукового  пучка.
 Однако  в  обоих  случаях  следует  учитывать
различие  показателей  преломления  жидкости,
в  которой  распространяется  звуковая  волна,
и  воздуха,  в  котором  наблюдаются  интерферен¬
ционные  явления.  Из  фиг.  279  легко  видеть,  что
если  I—расстояние  между  стенкой  кюветы  и  сере¬
диной  звукового  пучка,  a  d—расстояние  от
диффракционного  спектра  до  центрального  изо¬
бражения  щели,  то  при  малых  углах  диффракции
расстояние  от  экрана  до  середины  звукового
пучка  А  следует  заменить  расстоянием
А'  =  пА—1(п—1),  где  п—показатель  преломле¬
ния  жидкости.  Здесь  А'>А;  при 	А'^пА.
 Например,  при  А  =  100  см,  1=2  см  и  л=1,5
Л'  =  1,49  А1).
 Применяя  для  измерения  скорости  звука
метод  Дебая—Сирса  или  метод'  Люка—Бикара,
 х)  При  выводе  выражения  для  эквивалентного  рас¬
стояния  А'  автор  допустил  ошибку,  которая  в  переводе
исправлена.  В  соответствии  с  этим  исправлена  также
фиг.  279  и  несколько  изменен  текст  данного  абзаца.—
Прим.  ред.
 15*

228 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 наиболее  целесообразно  сначала  фотографиро¬
вать  диффракционные  спектры,  а  затем  измерять
расстояния  между  ними  на  фотопластинке.  Для
серийных  снимков  чрезвычайно  удобными  ока¬
зались  современные  фотоаппараты  для  съемки
на  кинопленку.  Бергман  и  Енш  [245]  при  своих
 Фиг.  279.  Смещение  диффрагированного  на  звуко¬
вой  волне  луча  вследствие  преломления  при  выходе  из
сосуда,  содержащего  исследуемую  жидкость.
 измерениях  скорости  звука  в  целом  ряде  орга¬
нических  жидкостей  пользовались  фотоаппара-
том«Лейка».  Применяя  специальную  отража¬
тельную  приставку  или  поставив  на  пути  свето¬
вого  пучка  перед  самым  фотоаппаратом  призму
с  полным  внутренним  отражением,  можно  непо¬
средственно  наблюдать  и  регулировать  диффрак-
ционную  картину.  Бхагавантам  и  Рао  [259],
Бхимасенахар  и  Венкатесварлу  [270],  Партха¬
саратхи  [1518,  1521],  Шаафс  [1815],  а  также
Уиллард  [2143,  2148]  пользовались  аналогич¬
ным  методом  для  измерения  скорости  звука
в  целом  ряде  жидкостей  и  жидких  смесей.
 Возбуждение  звуковых  волн  обычно  осуще¬
ствляется  в  отделенном  от  исследуемой  жид¬
кости  пространстве  [133,  245,  863,  2183].  Такое
устройство  до  известной  степени  устраняет  иска¬
жающие  диффракционную  картину  оптические
неоднородности  и  нежелательное  нагревание,
особенно  в  непосредственной  близости  от  колеб¬
лющегося  кварца,  а  также  позволяет  исследо¬
вать  проводящие  жидкости.  Часто  достаточно
бывает  приклеить  колеблющийся  кварц  к  на¬
ружной  стенке  кюветы,  содержащей  исследуе¬
мую  жидкость  [145,  2033].  О  выборе  толщины
стенки,  обеспечивающей  наибольшую  силу  звука
см.  гл.  I,  §2.  Полезно  также  в  стенке  кюветы  сде¬
лать  отверстие,  как  это  показано  на  фиг.  118,  б.
 Местное  нагревание  жидкости,  легко  воз¬
никающее  при  прохождении  интенсивного  уль¬
тразвука,  почти  всегда  ведет  к  искажению  оп¬
тического  изображения  и  к  блужданию  диффрак¬
 ционной  картины  по  экрану.  Перемешивание
жидкости  небольшой  пропеллерной  мешалкой
устраняет  это  явление.  Быстрое  движение  жид¬
кости  не  оказывает  влияния  ни  на  оптическую
картину,  ни  на  диффракцию  света  на  звуковой
волне.  При  необходимости  строго  постоянного
температурного  режима  всю  кювету  можно  омы¬
вать  текущей  водой  [133,  1885].
 Для  измерения  скорости  звука  в  жидкостях
при  очень  низких  температурах  или  в  сжижен¬
ных  газах  используются  специальные  установки.
Бэр  [1441  первый  измерил  скорость  звука  в  сжи¬
женном  кислороде  при  атмосферном  давлении.
Специальная  аппаратура  для  этих  измерений
описана  Липманом  [1206].  На  фиг.  280  изобра¬
жен  измерительный  сосуд  и  крепление  пьезо¬
кварца.  Сжиженный  газ  находится  в  дьюаров-
ском  сосуде  D  с  плоскопараллельным  дном.
Через  латунную  крышку  К  с  резиновой  про¬
кладкой,  закрывающую  сосуд  сверху,  в  жид¬
кость  опущена  кварцевая  трубка,  закрытая
с  обоих  концов  окошками.  К  ее  нижней  части
прикреплен  при  помощи  особого  держателя
пьезокварц  Р.  Свет  падает  сверху  сквозь  трубку
и  диффрагирует  на  звуковой  болне.  При  таком
устройстве  устраняются  искажающие  диффрак¬
ционную  картину  отражения  от  поверхности
сжиженного  газа,  всегда  неспокойной  и  не  под¬
дающейся  полной  очистке.  Дальнейшее  пони¬
жение  температуры  сжиженного  газа  осущест¬
вляется  отсасыванием  пара  через  отверстие  А.
Измерение  давления  пара  при  помощи  присое¬
диненного  к  отверстию  В  манометра  позволяет
определить  температуру.
 В  своих  последующих  работах  Липман
[1207,  1208]  избежал  необходимости  использова¬
ния  дьюаровского  сосуда  с  плоскопараллельным
дном,  устанавливая  на  дне  измерительного  со¬
суда  плоское  зеркало,  отражающее  падающий
сверху  свет  в  обратном  направлении.  Поставлен¬
ное  на  пути  светового  пучка  под  углом  45°
полупрозрачное  зеркало  позволяет  получить
диффракционные  спектры  на  экране  и  фотогра¬
фировать  их.
 На  фиг.  281  показан  продольный  и  попереч¬
ный  разрезы  применявшегося  в  этом  случае
Липманом  [12081  держателя  кварца.  В  нижней
конец  кварцевой  трубки  Q  вплавлен  плоско
отшлифованный  и  хорошо  отполированный
с  обоих  концов  цилиндр  Z  из  кварцевого  стекла.
На  цилиндр  надевается  латунная  трубка  R.
Нижний  конец  ее  расточен,  и  в  расточку  встав¬
лено  амальгамированное  снизу  зеркало  М,  удер¬
живаемое  металлической  пробкой  А.  В  трубке
прорезаны  одно  против  другого  два  прямоуголь¬

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 229
 ных  отверстия.  Пьезокварц  Р  прижат  к  одному
из  этих  отверстий  металлической  пружиной  F,
опирающейся  на  пертинаксовую  пластинку  В.
Главное  преимущество  этого  устройства  заклю¬
чается  в  возможности  точной  юстировки  пьезо¬
кварца  и  зеркала  до  погружения  аппарата
в  исследуемую  жидкость.
 Фиг.  280.  Устройство  для  Фиг.  281.  Держа-
измерения  оптическим  мето-  тель  кварца  для
дом  скорости  звука  в  ежи-  измерений  в  сжи¬
женных  газах. 	женных  газах.
 Аналогичная  установка,  применявшаяся  Ша-
афсом  [1815]  для  измерения  скорости  звука
при  низких  температурах  с  целью  экстраполя¬
ции  на  переохлажденные  жидкости,  изображена
на  фиг.  282.  Камера  Н  с  исследуемой  жидкостью
F  погружена  в  сосуд,  содержащий  охлаждаю¬
щую  смесь  К-  Остальные  части  установки,
а  именно  две  призмы  полного  внутреннего  отра¬
жения  Р,  отполированный  с  обоих  концов  стек¬
лянный  блок  В,  посеребренное  зеркало  S,
крышка  А  со  стеклянным  окошком  G,  излучаю¬
щий  кварц  Q  и  термометр  жестко  скреплены
друг  с  другом.  Ход  светового  луча  ясен  из
рисунка;  звуковая  волна  распространяется  пер¬
пендикулярно  к  направлению  световых  пучков
между  В  и  S.  Стеклянный  блок  исключает  влия¬
ние  ряби  на  поверхности  жидкости,  вызываемой
сотрясениями.
 Оптический  метод  оказался  удобным  также
для  измерений  скорости  звука  в  жидкостях  при
высоких  температурах  и  даже  в  расплавах.  На
фиг.  283  изображена  применявшаяся  Шаафсом
[1815]  установка.  Исследуемое  вещество  рас¬
плавляется  в  железном  сосуде  Т.  Теплоемкость
 сосуда  настолько  велика,  что  после  прекращения
нагревания  температура  понижается  достаточно
медленно,  чтобы  успеть  произвести  измерения.
 £
 Фиг.  283.  Устройство  для  измерения  опти¬
ческим  методом  скорости  звука  в  расплавах.
 Фиг.  282.  Устройство
для  измерения  оптиче¬
ским  методом  скорости
звука  в  переохлажден¬
ных  жидкостях.

230 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 Свет  входит  и  выходит  через  отверстия  О,
пересекая  под  прямым  углом  звуковой  пучок,
излучаемый  кварцем  Q.  Мешалка  R  служит
для  устранения  температурных,  а  следовательно,
и  оптических  неоднородностей.
 Наконец,  следует  еще  упомянуть  работу
Бикара  [285],  применившего  оптический  метод
для  измерения  скорости  звука  в  жидкостях  при
давлениях,  доходящих  до  800  атм.  На  фиг.  322
показан  поперечный  разрез  его  установки.
 Фиг.  284.  Устройство  для  измере¬
ния  оптическим  методом  скорости
звука  в  непрозрачных  жидкостях.
 Описанный  выше  оптический  метод  опреде¬
ления  скорости  звука  применим,  конечно,  только
для  прозрачных  жидкостей.  Паршад  [1511]
предложил  следующее  видоизменение  оптиче¬
ского  метода  для  измерений  в  непрозрачных
жидкостях.  В  сосуде  А  (фиг.  284,  а),  снабженном
слюдяным  окошком  G,  пропускающим  звуковые
волны,  находится  кварц  Q.  Кварц  можно  пово¬
рачивать  на  желаемый  угол  относительно
сосуда  вокруг  оси,  перпендикулярной  к  пло¬
скости  рисунка.  Сосуд  А  заключен  в  другой
сосуд  В,  содержащий  прозрачную  жидкость
с  известной  скоростью  звука  с.  Свет  проходит
сквозь  сосуд  В  через  два  стеклянных  окошка,
что  позволяет  получить  обычным  способом  на
экране  диффракционное  изображение  щели.  Со¬
суд  А  вместе  с  находящимся  в  нем  кварцем
можно  поворачивать  относительно  сосуда  В
вокруг  оси  вращения  кварца  на  измеряемый
 угол.  Вначале  кварц  устанавливается  в  сосуде  А
таким  образом,  что  излучаемый  им  звуковой
пучок  пересекает  под  прямым  углом  слюдяное
окошко  G.  Юстировка  сосуда  А  относительно
сосуда  В  обеспечивает  перпендикулярное  пере¬
сечение  оптических  лучей  звуковыми  волнами,
что  дает  максимальную  интенсивность  диффрак-
ционной  картины  на  экране.  Исследуемая  жид¬
кость  находится  в  сосуде  А.  При  повороте
кварца  на  некоторый  угол  а  относительно
сосуда  А  диффракционная  картина  исчезает,
так  как  звуковой  пучок  в  сосуде  В  пересекает
световой  луч  не  под  прямым  углом.  Чтобы  снова
получить  максимальную  интенсивность  диф-
фракционной  картины,  нужно  повернуть  сосуд  А
вместе  с  кварцем  на  угол  (3  (фиг.  284,  б).  Тогда,
согласно  закону  преломления,
 Несколько  отличный  метод  определения  ско¬
рости  звука  с  в  непрозрачных  жидкостях  описан
Рао  [3831,  4966].  В  этом  методе  резонансные
частоты  тонкого  слоя  жидкости  измеряются
путем  определения  по  способу  Дебая—Сирса
частот  максимального  прохождения  звука  в  со¬
суд  с  водой,  граничащий  с  измеряемым  слоем.
В  качестве  излучателя,  пригодного  для  широ¬
кого  диапазона  частот,  применена  клиновидная
пластинка  кварца  Х-среза  (см.  гл.  II,  §  5,  п.  2).
 Другой  оптический  метод,  разработанный
Бахэмом  и  Гидеманом  для  прецизионных  изме¬
рений  скорости  звука,  позволяет,  пользуясь
вторичной  интерференцией,  непосредственно  на¬
блюдать  ультразвуковую  решетку  в  жидкости
и  при  наличии  стоячих  звуковых  волн  непо¬
средственно  измерять  длину  полуволны  (ср.
гл.  III,  §  4,  п.  3).  Для  этого  при  неподвижном
микроскопе  и  неподвижной  оптической  уста¬
новке  (фиг.  285)  измерительная  кювета  с  иссле¬
дуемой  жидкостью,  в  которой  возбуждены  стоя¬
чие  волны,  перемещается  при  помощи  микро¬
метрического  винта  на  расстояние,  соответст¬
вующее  большому  числу  полос  решетки.  При
измерении  расстояния  между  400  полосами,  что
соответствует  длине  пути  около  60  мм,  указы¬
ваемая  Бахэмом  [133]  точность  метода  состав¬
ляет  примерно  5-10“5.
 Вместо  перемещения  измерительного  сосуда
с  исследуемой  жидкостью  стоячую  звуковую
волну  можно  сфотографировать  на  фоне  какого-
либо  масштаба  и  затем  на  фотопластинке  изме¬
рить  длину  звуковой  волны  (фиг.  286).
 В  качестве  образца  измерительной  кюветы
для  определения  скорости  звука  в  жидкостях

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 231
 дяную  пластинку  звуковые  волны,  пройдя  сквозь
охлаждающий  поток  воды,  попадают  в  измери¬
тельный  сосуд.  Для  выравнивания  нагревания,
обусловленного  поглощением  ультразвука,  со¬
держимое  кюветы  энергично  перемешивается
при  помощи  смонтированной  на  крышке  кю¬
веты  мешалки  с  мотором.  На  крышке  кюветы
смонтирован  также  отражатель,  поступательное
перемещение  которого  осуществляется  при
 Фиг.  286.  Стоячая  ультразвуковая  вол¬
на,  сфотографированная  вместе  с  мас¬
штабом  (по  Гидеману  и  Шеферу).
 Чтобы  избежать  выделения  тепла  в  исследуемой
жидкости  за  счет  диэлектрических  потерь
в  кварце,  последний  устанавливается  вне  измери¬
тельной  кюветы.  Кварцевая  пластинка  диамет¬
ром  23  мм  закрывает  отверстие  диаметром  20  мм
в  толстой  стеклянной  пластине.  Через  вставлен¬
ную  в  боковую  стенку  кюветы  тонкую  слю-
 Ф  и  г.  287.  Измерительная  кювета  для  определения
скорости  звука  в  жидкостях.
 помощи  винта.  Для  более  точной  юстировки
отражатель  можно  поворачивать  также  вокруг
вертикальной  оси.
 Сходная  измерительная  кювета  для  преци¬
зионных  измерений  описана  в  работе  Джакомини
и  Песке  [707].  Цветков  и  Маринин  [4298]  при¬
менили  аналогичный  метод  для  измерения  ско¬
рости  звука  в  бегущей  волне.  Наблюдение
ультразвуковой  решетки  осуществлялось  ими
при  помощи  стробоскопического  освещения.
 Энер  [2743]  фотографировал  бегущие  волны
при  освещении  искрой  (см.  гл.  III,  §  4,  п.  2).
По  получаемым  таким  образом  ультразвуковым
решеткам  он  измерял  относительную  скорость
звука  в  различных  жидкостях.
 Зейфен  [1910]  уссвершенствовал  метод  Ба¬
хэма—Гидемана  и  применил  его  для  измерения
 может  служить  предложенная  Шройером  [1885]
конструкция,  изображенная  на  фиг.  287.  Из¬
мерительная  кювета  емкостью  около  100  см3
изготовлена  из  позолоченной  изнутри  и  хроми¬
рованной  снаружи  латунной  жести  и  снабжена
 Фиг.  285.  Устройство  для  измерения  ско¬
рости  звука  методом  вторичной  интерфе¬
ренции.
 стеклянными  окошками.  Кювета  находится
внутри  другого  сосуда,  через  который  протекает
струя  воды  с  постоянной  температурой,  омы¬
вающая  пять  граней  измерительной  кюветы.

232 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 очень  малых  изменений  скорости  звука  в  жид-
костях  при  изменении  температуры.
 Недавно  Хойзингер  [3015]  следующим  обра¬
зом  использовал  этот  оптический  метод  для
измерения  температурной  зависимости  скорости
звука:  при  неподвижном  отражателе  и  перемен¬
ной  температуре  наблюдаются  максимальные
 Фиг.  288.  Фотография,  из  ко¬
торой  видно  влияние  градиента
температуры  вблизи  кварца
(по  Бахэму  и  Гидеману).
 амплитуды  стоячей  волны,  обнаруживаемые  по
наибольшей  резкости  картины  полос  на  экране.
Каждой  «резонансной»  температуре  соответ¬
ствует  число  т,  показывающее,  на  сколько  из¬
менилось  число  полуволн,  укладывающихся  на
данном  участке  5.  Если,  далее,  измерить  число
п0  полос,  укладывающихся  на  некотором  от¬
резке  s,  то  число  полос  при  резонансной  тем¬
пературе  номера  т  можно  найти  по  формуле
 Скорость  звука  при  этом  будет  равна
 Преимуществом  этого  метода  является  возмож¬
ность  обходиться  без  термостата;  он  особенно
удобен  для  измерений  скорости  в  тех  случаях,
когда  температурный  коэффициент  не  остается
постоянным.  Данные  измерений  непосредственно
позволяют  рассчитать  температурный  коэффи¬
циент  из  соотношения
 Преимуществом  этого  метода  является  воз¬
можность  использования  белого  света.  Располо¬
жив  друг  над  другом  слои  двух  различных
жидкостей,  можно,  согласно  Саку  [1783],  при
одной  и  той  же  частоте  звука  наблюдать  диф-
фракционные  спектры  для  обеих  жидкостей
и  с  большой  точностью  производить  относитель¬
ные  измерения  скорости.  При  этом  необходимо
поддерживать  возможно  более  постоянным  тем¬
пературный  режим  исследуемых  жидкостей.  Осо¬
бенно  следует  избегать  каких  бы-то  ни  было
 перепадов  температуры  в  направлении  распро¬
странения  звуковой  волны,  так  как  в  этом  слу¬
чае,  даже  при  параллельном  пучке  света  наблю¬
дается  увеличение  расстояний  между  полосами
в  изображении  звуковой  решетки,  обусловлен¬
ное  температурной  зависимостью  коэффициента
преломления  жидкости.  На  фотографии  ультра¬
звуковой  решетки  в  непосредственной  близости
к  колеблющемуся  кварцу  (фиг.  288)  можно
ясно  проследить  увеличение  расстояний  между
полосами.  Это  кажущееся  увеличение  длины
 Фиг.  289.  Кажущееся  изменение
скорости  звука  в  воде  и  в  толуоле
при  изменении  силы  звука.
 стоячих  волн  непосредственно  перед  кварцем
качественно  соответствует  рассмотренному  выше
в  этом  параграфе  изменению  величины  интер¬
валов  в  ультразвуковом  интерферометре,  однако
количественно  это  явление  дает  во  много  раз
больший  эффект,  как  это  нетрудно  рассчитать
по  приближенной  формуле  Гроссмана.  Согласно
Бахэму  и  Гидеману  [134],  температурный  гра¬
диент  перед  колеблющимся  кварцем  может  до¬
стигать  100°  на  1  см.
 Шройеру  [1885]  удалось  путем  чрезвычайно
тщательных  исследований  доказать,  что,  не¬
смотря  на  установление  в  измерительном  сосуде
средней  температуры,  длина  звуковой  волны,
а  следовательно,  и  скорость  звука  зависят  при
неизменной  частоте  от  силы  звука.  Это  явление
обусловлено  нагреванием,  происходящим  при
поглощении  звука.  Кривые  на  фиг,  289  графи¬

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 233
 чески  изображают  кажущееся  изменение  ско¬
рости  звука  в  зависимости  от  силы  звука,  обус¬
ловливающее  ошибки  до  1°/00  для  воды  (поло¬
жительный  температурный  коэффициент)  и  то¬
луола  (отрицательный  температурный  коэффи¬
циент).  Энергичное  перемешивание  позволяет  не¬
сколько  уменьшить  этот  эффект.  Измерение  ско¬
рости  звука  при  различных  интенсивностях  и  эк¬
страполирование  полученных  величин  к  нулевой
интенсивности  является,  согласно  Шройеру,
единственным  способом  устранения  этой  ошибки.
 Фитцпатрик,  Канковский  и  Талер  [609]
пришли  в  последнее  время  на  основе  собственных
наблюдений  к  выводу,  что  для  наиболее  точных
измерений  предпочтительно  пользоваться  ин¬
терферометром,  поскольку  он  требует  значи¬
тельно  меньшей  силы  звука,  чем  описанный  выше
оптический  метод.
 Следует  указать  на  еще  один  источник  оши¬
бок  при  этом  методе  измерения  скорости  звука:
вследствие  неполной  параллельности  поверхно¬
стей  излучающего  кварца  и  отражателя  не  воз¬
никает  чистой  стоячей  волны.  Получающиеся
при  этом  параллельные  отражателю  и  также
очень  яркие  и  четкие  полосы  представляют  собой
лишь  геометрическое  место  максимумов  ампли¬
туды  сложной  волны.  Как  показали  Бахэм
и  Гидеман  [135],  при  стробоскопическом  наблю¬
дении  можно  добиться  безукоризненно  точной
юстировки  источника  звука  и  отражателя.  Для
юстировки  пьезокварца  и  отражателя  можно
также  применить  описанный  в  гл.  III,  §  4,  п.  3
метод  определения  направления  волнового  фрон¬
та  бегущих  волн  Бергмана  и  Гёлиха  [243,  244].
 Чтобы  избежать  часто  довольно  затрудни¬
тельной  юстировки  отражателя,  необходимой
для  получения  чисто  стоячей  волны,  Джако-
мини  [700,  701]  недавно  воспользовался  изобра¬
женной  на  фиг.  290  установкой  для  измерения
скорости  звука  в  жидкостях.  Два  одинаковых
кварца  Qi  и  Q2,  питаемые  от  одного  высокоча¬
стотного  генератора,  излучают  в  противополож¬
ных  направлениях  две  бегущие  звуковые
волны.  При  последовательном  пересечении  этих
волн  пучком  света  и  при  фокусировке  обычным
путем  на  экран  изображения  передней  волны
на  экране  получается  картина  стоячих  волн.
Объяснение  этого  явления  см.  в  гл.  VI,  §  1.
 Весьма  простым  и  в  то  же  время  во  многих
случаях  достаточно  точным  методом  измерения
является  предложенный  Бергманом  и  Гёлихом
[243,  244]  метод  амплитудной  решетки  (см.
гл.  III,  §  4,  п.  3),  позволяющий  обходиться  без
какой-либо  оптики;  при  этом  методе  стоячая
волна  изображается  на  экране  в  виде  системы
 светлых  и  темных  полос.  Так  как  вследствие
расхождения  светового  пучка  коэффициент  пре¬
ломления  жидкости  влияет  на  расстояние  между
полосами,  то  для  измерения  этого  расстояния
необходимо,  передвигая  кювету  в  направлении
звукового  пучка,  подсчитывать  на  экране  число
полос,  проходящих  при  этом  мимо  нанесенной
 Фиг.  290.  Устройство  с  дву- 	Фиг.  291.  Измерение
 мя  кварцами  для  измерения 	скорости  звука  по  ме-
 скорости  звука. 	тоду  амплитудной  ре¬
 шетки.
 на  экран  марки.  Пусть  при  перемещении  кю¬
веты  на  расстояние  s  (измеряемое  при  помощи
микрометра)  было  подсчитано  п  полос  (включая
первую,  с  которой  начался  счет);  тогда  скорость
звука
 Данный  метод  применим  в  диапазоне  частот
300—10  ООО  кгц  и  дает  точность  в  1°/00.  Шаафс
[1825]  еще  более  упростил  этот  метод,  применив
вместо  кюветы  с  плоскопараллельными  стен¬
ками  обычную  пробирку.  На  фиг.  291  показана
горизонтальная  щель  5,  освещаемая  лампой
накаливания,  либо  дневным  светом  (при  помощи
зеркала).  Свет  из  щели  проходит  через  пробирку
R,  содержащую  исследуемую  жидкость,  и  падает
на  матовый  экран  G  или  на  окуляр  с  возможно
большим  полем  зрения,  снабженный  крестом
нитей.  Микрометрический  винт  М  позволяет
перемещать  на  заданное  расстояние  пьезокварц
Q,  смонтированный  в  дне  металлического  ци¬
линдра  В,  вместе  с  отражателем  Р.  Предвари¬
тельно  отражатель  устанавливается  на  наивы-

234 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 годнейшем  расстоянии  от  кварца  при  помощи
скользящей  муфты  Я.  Пробирка  обладает  фоку¬
сирующим  действием  и  поэтому  собирает  падаю¬
щий  свет,  и  полосы  отчетливо  видны  даже  при
слабом  освещении.  Существенно  только,  чтобы
пробирка  имела  неизменное  сечение  вдоль  всего
измеряемого  участка;  свили,  параллельные  оси,
не  мешают  измерениям.
 Во  всех  описанных  до  сих  пор  методах  опреде¬
ления  скорости  звука  в  жидкостях  измеряется
длина  волны  X  и  скорость  звука  при  известной
частоте  вычисляется  по  формуле  c=f\.  Следо¬
вательно,  необходимо  по  возможности  более
точно  определять  частоту  звука.  Частоту  опре¬
деляют  при  помощи  электрического  частото¬
мера  или  волномера,  измеряющих  частоту  или
длину  электромагнитных  волн,  создаваемых
высокочастотным  генератором,  питающим  излу¬
чающий  кварц.  Пользуясь  хорошим  отсасываю¬
щим  волномером,  можно  достигнуть  абсолют¬
ной  точности  1°/оо-  Для  точных  измерений  тре¬
буются  сложные  устройства  с  использованием
метода  биений  и  т.  д.  Зейфен  [1910]  подробно
описывает  установку  для  измерения  частоты
с  точностью  5-10"6.  При  помощи  этой  установки,
аналогичной  кварцевым  часам,  измеряемые  ча¬
стоты  сравниваются  с  эталонной  частотой  точно
проградуированного  колеблющегося  кварца.
Аналогичную  установку,  дающую  точность
 2-10-4,  описал  Джаткар  [992].
 Бароне  [177]  описал  ультразвуковой  гене¬
ратор  эталонной  частоты,  который  состоит  из
пьезоэлектрического  задающего  генератора  с  по¬
стоянной  частотой  1  мггц  и  трехкаскадного  уси¬
лителя.  Последние  две  лампы  служат  одновре¬
менно  умножителями  частоты  и  дают  на  выходе
частоту  4  мггц  при  мощности  18—20  вт.  Ча¬
стота  контролируется  сравнением  с  эталонной
частотой  радиопередатчиков  WWD  Бюро  стан¬
дартов  в  Вашингтоне,  передающих  на  несущих
частотах  5,10  и  15  мггц  два  сигнала  с  частотами
440  и  4000  гц.
 3. 	Связь  между  скоростью  звука
и  химической  структурой  вещества
 В  табл.  20  приведены  значения  скорости
звука  для  целого  ряда  органических  жидко¬
стей,  измеренные  при  помощи  ультразвука,
и  значения  адиабатической  сжимаемости,  рас¬
считанные  по  скорости  звука.  Кроме  того,  при¬
ведена  температура  t,  при  которой  производи¬
лись  измерения,  а  также  плотность  жидкости  р
и  рассчитанные  отсюда  значения  волнового  со¬
противления  рс.  Данные  взяты  из  работ:  а)
 Партхасаратхи  Г1518, 	1521—1525, 	1530,
 1533],  б)  Фрейера,  Хаббарда  и  Эндрюса  [663],
в)  Шаафса  [1816,  1820,  1825,  1826],  г)  Зейфена
[1910],  д)  Баккаредда  и  Джакомини  [131],
е)  Уилларда  [2143],  ж)  Лагемана,  Мак-Миллана
и  Вузли  [1168]  и  з)  Вейсслера  [2127].  Значения
скорости  звука  отличаются  для  различных
жидкостей  более  чем  на  100%—от  834  м/сек  в
иодистом  метиле  до  максимальной  величины
1923  mi  сек  в  глицерине.  Значения  адиабатичес¬
кой  сжимаемости  изменяются  от21,4*  10  ~12,см2  /  дин
для  глицерина  до  158-10~12  см2!дин  Для  пентана.
 Согласно  Лагеману,  Вулфу,  Эвансу  и  Андер¬
вуду  [3363],  гексадекарфторгептан  обладает  уди¬
вительно  малой  скоростью  звука,  составляющей
444  м/сек  при  60°  С.  Недавно  Вейсслер  и  Дель-
Гроссо  [4387]  указали  на  жидкость  с  чрезвы¬
чайно  большой  скоростью  звука,  доходящей  до
3000  м/сек.  Речь  идет  о  вязком  водном  растворе
сорбита,  получающегося  путем  дистилляции  из
продажного  сахарного  сиропа  Арлекс.  Если
принять  во  внимание  эти  цифры,  то  крайние
значения  скорости  звука  в  жидкостях  разли¬
чаются  в  7  раз.
 Точность  измерений  Партхасаратхи,  прове¬
денных  по  методу  Дебая—Сирса,  не  превышает
0,1%;  данные  Зейфена,  пользовавшегося  мето¬
дом,  разработанным  Гидеманом  с  сотрудниками,
имеют  точность  5-10"5.  Фрейер,  Хаббард  и
Эндрюс  указывают  для  точности  измерений
ультразвуковым  интерферометром  значение  10"4.
Значения  Шаафса  получены  оптическим  методом
с  точностью  2°/00.  В  работе  Баккаредда  [2364]
приводятся  измеренные  значения  с  и  р  для  боль¬
шого  числа  изомерных  органических  жидкостей.
 Приведенные  в  табл.  20  температурные  коэф¬
фициенты  скорости  звука  для  различных  жид¬
костей  измерены  Фрейером,  Хаббардом  и  Энд¬
рюсом  [663],  Прозоровым  и  Ноздревым  [1640],
Шаафсом  [1820],  Зейфеном  [1910],  Шройером
[1885]  и  Уиллардом  [2148].  Все  исследованные
до  сих  пор  жидкости,  кроме  воды,  имеют  отри¬
цательный  •  температурный  коэффициент;  ско¬
рость  звука  уменьшается  при  повышении  тем¬
пературы  приблизительно  по  линейному  закону.
Для  воды  зависимость  имеет  параболический
характер:  скорость  звука  достигает  при  темпе¬
ратуре  +  74°  С  максимального  значения
1557  м1  сек;  выше  +74°  С  температурный  коэф¬
фициент  становится  отрицательным  и  скорость
звука  снова  уменьшается.  Согласно  Уилларду
[2148],  температурная  зависимость  скорости
звука  для  воды  выражается  уравнением

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 235
 Таблица  20
 ПЛОТНОСТЬ  Р>  СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с,  ТЕМПЕРАТУРНЫЙ  КОЭФФИЦИЕНТ  СКОРОСТИ  ЗВУКА  Дс/Af,  ВОЛНОВОЕ
СОПРОТИВЛЕНИЕ  Р<?  И  АДИАБАТИЧЕСКАЯ  СЖИМАЕМОСТЬ  рад  ДЛЯ  РАЗЛИЧНЫХ  ОРГАНИЧЕСКИХ
 ЖИДКОСТЕЙ  ПРИ  ТЕМПЕРАТУРЕ  t
 Жидкость
 Химическая  формула
 Акролеин
 Алил  хлористый  .  .  .
 Амилацетат
 н-Амил  бромистый  .  .
я-Амиловый  спирт  .  .
тргт-Амиловый  спирт
Амилформиат  ....
 Анилин
 Аде  таль
 Ацетилацетон  ....
Ацетил  хлористый  .  .
 Ацетон
 Ацетонилацетон  .  .  .
Ацетон  нитрил  .  .  .
Ацетоуксусный  эфир  .
 Ацетофенон
 Бензальдегид  ....
Бензилацетон  ....
Бензиловый  спирт  ,  .
Бензил  хлористый  .  .
Бензоил  хлористый
 Бензол
 Бромаль
 а-Бромнафталин  .  .  .
 Бромоформ
 я-Бутилацетат  ....
я-Бутил  бромистый  .  •
2,3-Бутиленгликоль  .
я-Бутил  иодистый  .  .
я-Бутиловый  спирт  .  .
/npem-Бутиловый  спирт
Бутилформиат  ....
я-Бутил  хлористый  .  .
Валериановая  кислота
Вода  (обычная)  .  .  .
Вода  (тяжелая)  .  .  .
 Гексан
 я-Гексил  иодистый  .  .
я-Гексиловый  спирт  .
я-Гексил  хлористый  .
 Гемеллитол
 я-Гептан
 Г  ептанон
 с3н4о
 СН2=СН—СН2С1
 СН3СООС5Нп
 СбНцВг
 С5Н1ХОН
 (СН3)2С(ОН)С2Н5
 нсоосбнп
 c6h5nh2
 СН3СН(ОС2Н5)2
 сьн802
 СН3СОС1
 СНзСОСНз
 СбН10О2
 CH3CN
 СН3СОСН2СООС2Н5
 СбН5СОСН3
 С7НбО
 С10н12о
 С7Н7ОН
 С7Н7С1
 СбН5СОС1
 с6нб
 С2  НОВ  г3
 СюН7Вг
 СНВг3
 сн3соос4н9
 С4Н9Вг
 с4н10о2
 c4h9j
 С4Н9ОН
 (СН3)3СОН
 НСООС4Н9
 С4Н9С1
 С4Н9СООН
 н2о
 d20
 qh14
 CeHi3J
 С6Н13ОН
 С6Н13С1
 C9Hi2
 c7H16
 C7Hi40

236 	Глава 	IV 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Таблица  20  (продолжение)
 1-Гептен
 w-Гептиловый  спирт
 Геранилацетат
 Гидринден
 Глицерин
 1-Дицен
 w-Дециловый  спирт
 w-Децил  хлористый
 Диамиловый  эфир
 Дибромэтилен
 Диацетил
 Дибромэтилен  (цис)
 Дибромэтилен  {транс)  ....
 Диметиланилин
 Диметиловый  эфир  адипино-
 вой  кислоты
 Диметиловый  эфир  диметил-
глутаровой  кислоты  ....
Диметиловый  эфир  резорцина
 Диоксан
 Дипентен
 Ди-я-пропиловый  эфир  ....
 Дифенилметан
 Дифениловый  эфир
 м-JX  и  хлорбензол
 о-Дихлорбензол
 Дихлорэтан
 Дихлорэтан
 Дихлорэтилен  (цис)
 Дихлорэтилен  (транс)  ....
 Дихлорэтилен
 Диэтиланилин
 Диэтиленгликоль
 Диэтилкарбонат
 Диэтилкетон
 Диэтиловый  эфир
 Диэтиловый  эфир  адипиновой
 кислоты
 Диэтиловый  эфир  ацетонди-
карбоновой  кислоты  ....
Диэтиловый  эфир  дигликоле-
 вой  кислоты
 Диэтиловый  эфир  малоновой
 кислоты
 Диэтиловый  эфир  тиодиглико-
 левой  кислоты
 Диэтиловый  эфир  щавелевой
кислоты
 с7н14
 С7Н15ОН
 С12Н20О2
 Сян10
 С3Н803
 С10Н20
 С10н21он
 СЮН2]С1
 СвНпОСбНц
 СН2=СВга
 С4Н602
 СНВг=СНВг
 СНВг=СНВг
 c8hun
 (СН2)4(СООСНз)2
 С(СНз)2(СН2СООСНз)2
 CgH4(OCH3)2
 с4н802
 C10H16
 сбн14о
сбн5-сн2-сбн5
 СеНбОСвНб
 С6Н4С12
 c6h4ci2
 С2Н4С12
 С2Н4С12
 СНС1=СНС1
 СНС1=СНС1
 СНС1-СНС1
 C6H5N(C2H6)2
 С4н10о3
 СО(ОС2Н5)2
 с2н5соос2н5
 (с2н5)2о
 (СН2)4(СООС2Н5)2
 СО(СН2СООС2Н5)2
 0(СН2С00С2Н5)2
 СН2(СООС2Н5)2
 S(CH2COOC2H5)2
 (СООС2Н5)2

§  U  Скорость  звука  в  жидкостях
 237
 Таблица  20  (продолжение)
 Диэтиловый  эфир  янтарной
 кислоты
 Диэтилфталат
 w-Додециловый  спирт  ....
 Изобутиловый  спирт
 Изопропилбензол  (кумол)  .  .
Изопропиловый  спирт  ....
 Инден
 Иодбензол
 Ионон  А
 Каприловая  кислота
 Капроновая  кислота
 Карвакрол
 Коричный  альдегид
 о-Крезол
 Кротоновый  альдегид  .  .  .  .
 ж-Ксилол
 о-Ксилол
 п-Ксилол
 Линалоол
 Малеиновая  кислота
 Масляная  кислота
 Мезитилен
 N-Метиланилин
 Метилацетат
 2-Метилбутанол
 Метилгексалин
 Метилгексилкетон
 Метилен  бромистый
 Метилен  иодистый
 Метилен  хлористый
 я-Метилизопропилбензол  .  .  .
 Метил  иодистый
 Метиловый  спирт
 Метиловый  эфир  ж-крезола
 Метилсалицилат
 Метиловый  эфир  фенола  (ани¬
зол)
 Метиловый  эфир  хлоруксус-
 ной  кислоты
 Метилпропионат
 Метилциклогексан
 2-Метилциклогексанол 	. 	. 	. 	.
 3-Метилциклогексанол 	. 	. 	. 	.
 4-Метилциклогексанол 	. 	. 	. 	.
 2-Метилциклогексанон 	. 	. 	.
 4-Метилциклогексанон 	. 	. 	. 	.
 (СН2СООС2Н5)2
 С6Н4(СООС2Н5)2
 С12Н26ОН
 (СН3)2СНСН2ОН
 С6Н5СН(СНз).
 С3Н7ОН
 с9н8
 C6H5J
 С].зН20О
 С7Н15СООН
 СбНцСООН
 СюН140
 с9н80
 с7н8о
с4н6о
 С8Н10
 С8н10
 С8н10
 С10н17он
 С4Н404
 С3Н7СООН
 С6Н3(СН3)2
 c7h9n
 СН3СООСН3
 с5нион
 С6Н10(СН3)ОН
 СН3СОС6Н13
 СН2Вг2
 CH2J2
 СН2С12
 СН3С6Н4СН(СНз)2
 CH3J
 СН30Н
 СН3С6Н4ОСН3
 С6Н4(ОН)СООСН3
 С6Н5ОСН8
 СН2С1СООСН3
 С2Н5СООСН3
 с7н14
 с7н14о
 с7н14о
 С7Н140
 с7н12о
 С7Нх20

238 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Таблица  20  (продолжение}
 Метилэтилкетон
 Монометиловый  эфир  резорцина
 Монохлорнафталин
 Морфолин  	 в
 Муравьиная  кислота
 Никотин
 Нитробензол
 Нитрометан
 ^-Нитротолуол
 0-Нитротолуо 	л
 Нитроэтиловый  спирт  ....
Нонан-
 1-Ноне 	н
 я-Нониловый  спирт
 Окись  мезитила
 я-Октан
 1-Октен
 я-Октил  бромистый
 я-Октил  хлористый
 я-Октиловый  спирт
 Олеиновая  кислота  (цис)  .  .  .
 Паральдегид
 1-Пентадецен
 Пентан
 Пентахлорэтан
 Перхлорэтилен
 а-Пиколин
 р-Пиколин
 Пинен
 Пиперидин
 Пиридин 		 .  .  .  .
 Пировиноградная  кислота  .  .
 Пропилацетат
 Пропил  иодистый
 Пропил  хлористый
 я-Пропиловый  спирт
 Пропионитрил  .
 Пропионовая  кислота  ....
Псе.вдобутил-ж-ксилол  ....
 Псевдокумол
 Ртуть
 Салициловый  альдегид  ....
 Сероуглерод
 Тетрабромэтан
 Тетралин
 Тетранитрометан
 Тетрахлорэтан
 С4Н80
 С6Н4(ОН)ОСН3
 C10H7CI
 c4h9no
 НСООН
 C10H14N2
 c6h5no2
 ch3no2
 ch3c6h4no2
 ch3c6h4no2
 no2c2h4oh
 С9Н20
 CgHi8
 C9H19OH
 c6H10o
 C8H18
 C8H16
 C8Hi7Br
 C8H17C1
 C8Hl7OH
 Ql8H3402
 c6H12o3
 C15H30
 c6H12
 C2HC15
 CC12=CC12
 C6H4NCH3
 ch3c5h4n
 CioHi6
 c5hun
 c6h5n
 ch3cocooh
 CH3COOC3H7
 C3H7J
 C3H7C1
 C3H7OH
 c2h6cn
 C2H6COOH
 Ci2H18
 c9H12
 Hg
 C6H4(OH)CHO
 cs2
 C2H2Br4
 CioHi2
 cn4o8
 C2H2Cl4

§  1.  Скорость  звука  в  жидкости
 239
 Таблица  20  (продолжение)
 Тетрахлорэтан,
 Тетрахлорэтилен
 Тетраэтиленгликоль
 Тиоуксусная  кислота
 Тиофен
 .м-Толуидин
 0-Толуиди 	н
 Толуол
 1-Тридеце 	н
 Триметиленбромид
 Триолеин
 1,2,4-Трихлорбензол
 Трихлорэтилен
 Триэтиленгликоль
 Уксусный  ангидрид
 1-Ундецен
 Фенилгидразин
 Фенилгорчичное  масло  .  .  .
Y-Фенилпропиловый  спирт  .  .
(З-Фенилэтиловый  спирт  .  .  .
 Формамид
 Фумаровая  кислота
 Фуриловый  спирт
 Хинальдин
 Хинолин
 Хлорбензол
 а-Хлорнафталин
 Хлороформ
 ж-Хлортолуол
 о-Хлортолуол
 п-Хлортолуол
 Циклогексан
 Циклогексанол
 Циклогексанон
 Циклогексен
 Циклогексиламин
 Циклогексил  хлористый  .  .  .
 Циклопентадиен
 Циклопентанон
 Цитраль 		 .
 Четыреххлористый  углерод  .  .
 Элаидиновая  кислота
 Энантовая  кислота
 Этилацетат
 Этилбензиланилин
 Этилбензол
 Этил  бромистый
 С2Н2С14
 СС12=СС12
 C8Hi806
 c2h4os
 C4H4S
 c7h9n
 c7h9n
 C7H8
 C23H26
 C3H6Br2
 СзН5(С18Нз302)з
 QH3C13
 CHC1=CC12
 (CH3C0)20
 СцН22
 c6h8n2
 c6h5ncs
 C9HUOH
 c8h9oh
 hconh2
 C4H4CD4
 QH602
 Ci0H9N
 c9h7n
 C6H5C1
 c10H7ci
 CHC13
 C7H:C1
 C7H7C1
 C7H7C1
 c6H12
c6H12o
c6H10o
C6H10
 C6H13N
 c6Hnci
 C5H6
 c5H8o
 Ci0H16O
 CC14
 с17н33соои
 C6H13COOH
 CH3COOC2H5
 c15h17n
 c6h5c2h5
 C2H5Br

240 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Таблица  20  (продолжение)
 а—Партхасаратхи  [1518,  1521  —  1525,  1530, 	1533],  б—Фрейер,  Хаббард  и  Эндрюс  [663],  в—Шаафс  [1816,  1820,  1825,  1826],
 г—Зейфен  [1910],  д—Баккаредда  и  Джакомини  [13  1],  е—Уиллард  [2143],  ж—Лагеман,  Мак-Миллан  и  Вузли  [1168],  з—Вейсслер  [2127].
 (см.  также  п.  6  настоящего  параграфа).  Темпера¬
турную  зависимость  скорости  звука  в  воде
исследовал  Ранд  ал  л  [1668]  (см.  фиг.  269),  а
также  Хойзингер  [3015]  и  Сингх  [1938].
 Для  выяснения  вопроса  о  наличии  аномалии
температурной  зависимости  скорости  звука
в  этиленгликоле  (в  связи  с  обнаруженной  Крау¬
сом  и  Лейденфростом1)  аномалией  температур¬
ного  коэффициента  теплопроводности  гликоля)
Альтенбург  [4578]  измерил  эту  зависимость
в  диапазоне  температур  20—70°  С.  Ход  темпера¬
турного  коэффициента  скорости  оказался  со¬
вершенно  равномерным;  в  связи  с  этим  весьма
сомнительно  наличие  аномалии  и  в  температур¬
ной  зависимости  теплопроводности,  поскольку
последняя  является  функцией  скорости  звука.
 В  табл.  21  приведены  значения  скорости
звука  и  сжимаемости  для  различных  масел,
измеренные  Панчоли,  Панде  и  Партхасаратхи
[1498,  1499,  1503]  (см.  также  Зри  [4158]).
 Укажем  еще  на  следующие  измерения  ско¬
рости  звука  в  органических  жидкостях:  изме¬
рения  Лагемана,  Эванса  и  Мак-Миллана,
[3358]—в  25  галоидных  соединениях,  Лагемана,
Мак-Лероя  и  Милнера  [3360]—в  эфирах  уксус¬
ной  кислоты,  Лагемана,  Мак-Миллана  и  Вул-
 2)  W.  Kraus,  Zs.  angew.  Phys.,  1,  173  (1948);
W.  Leidenfrost,  Zs.  VDI,  93,  1128  (1951).
 фа  [3362,  3461]—в  34  органических  жидкостях
при  изменении  температуры  от  0  до  60°  С,  Вейс-
слера—в  полиметилсилоксанах  [4377],  в  галоид¬
ных  соединениях  [4376,  4379],  в  циклических
соединениях  [4378],  Вейсслера  и  Дель-Гроссо
[4386]—в  производных  ацетилена.  Лагеман
с  сотрудниками  производили  также  измерения
скорости  звука  в  алкиларилкетонах  [4829],
в  рядах  алкил  ацетатов  [3360],  а  также  в
рядах  алкилфенилкетонов  и  алкил-п-ксилил-
кетонов  [3361].  Температурная  зависимость  ско¬
рости  звука  в  некоторых  одноатомных  спиртах
была  измерена  Иянгаром  [3123]  в  температур¬
ном  диапазоне  между  20  и  80°  С;  во  всех  слу¬
чаях  было  найдено  значение  3  м/сек-град.
Иттербек  и  Бок  [965,  3109]  измеряли  скорость
звука  и  сжимаемость  в  СС14,  (C2H5)20,  CS2,
С6Н6  и  С7Н8  в  диапазоне  от  точки  плавления  до
точки  кипения.
 При  рассмотрении  приведенных  в  табл.  20
значений  скорости  звука  для  234  жидкостей
возникает  вопрос  о  наличии  и  характере  связи
между  скоростью  звука  или  сжимаемостью  и  хи¬
мическим  строением  жидкости.  Уже  в  1935  г.
Бергман  и  Енш  [245]  указали  на  некоторые  такие
связи  главным  образом  для  гомологических
рядов  предельных  углеводородов  и  одноатом¬
ных  спиртов.  Партхасаратхи  в  целом  ряде
работ  подробно  рассмотрел  этот  вопрос  [1518,
 Этилбутират
 Этиленгликоль
 Этил  иодистый
 Этилкаприлат
 Этиловый  спирт
 Этиловый  эфир  диэтиленгли-
 коля
 Этиловый  эфир  о-крезола  .  .  .
Этиловый  эфир  фенола  (фене-
 тол)
 Этиловый  эфир  хлоруксусной
 кислоты
 Этилпропионат  ....  *  .  .  .
 Этилфенилкетон
 Этилформиат
 с3н:соос2н5
 с2н602
 C2HbJ
 СН3(СН2)6СООС2Н5
 С2Н6ОН
 с6н14о3
 С6Н4(СН3)ОС2Н5
 с6н5ос2н5
 СН2С1СООС2Нб
 С2Н5СООС2Н6
 С9Н10О
 НСООС2Н5

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 241
 Таблица  21
 ПЛОТНОСТЬ  Р,  СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с,  ВОЛНОВОЕ  СОПРОТИВ¬
ЛЕНИЕ  Рс  И  АДИАБАТИЧЕСКАЯ  СЖИМАЕМОСТЬ  рад.  ДЛЯ
РАЗЛИЧНЫХ  МАСЕЛ  ПРИ  ТЕМПЕРАТУРЕ  t
 (по  измерениям  Панчоли,  Панде  и  Партхасаратхи)
 Масло
 р,  г/смъ
 с,  м/сек
 р  с  •  10-з,
г/  смЪ'  сек
 рад.  •  1012,
см2/дин.
 Акулья  ворвань  .  .  .
 32,5
 0,915
 1275
 117
 66,6
 Анисовое  масло  .  .
 28,5
 0,981
 1451
 142
 61,8
 Арахисовое  масло
Вербеновое  ост-инд¬
 31,5
 0,914
 1562
 143
 44,4
 ское  масло  ....
 29
 0,853
 1323
 113
 67,9
 Веретенное  масло  .  .
 32
 0,905
 1342
 121
 62,3
 Газолиновое  »  .  .
 34
 0,803
 1250
 100
 70,8
 Гераниевое  »  .  .
 27  '
 0,861
 1192
 103
 82,8
 Горчичное  »  .  .
 31,5
 0,904
 1825
 165
 33,6
 Иононовое  »  .  .
 34
 0,925
 1331
 123
 61,8
 Кассиевое  »  .  .
 28,5
 1,059
 1460
 154
 44,8
 Кедровое  »  .  .
 29
 0,910
 1406
 128
 57,6
 Керосин  .  .  .
Кокосового  ореха
 34
 0,825
 1295
 107
 74,5
 масло
 31,5
 0,916
 1490
 136
 49,8
 Ксанторидзевое  масло
 29
 0,888
 1394
 124
 58
 Кунжутное  масло  .  .
Куркума  аромати¬
 32,5
 0,916
 1432
 131
 53,9
 ческая
 32,5
 0,895
 1349
 93,9
 62,1
 Куркума  зедоария
 32
 0,871
 1293
 112
 69,6
 Лавандовое  масло  .  .
 28,5
 0,924
 1310
 121
 62,9
 Лимонное  »  .  .
 29
 0,890
 1076
 95,7
 98,2
 Линалооловое  »  .  .
 32
 0,884
 1397
 123
 58,7
 Льняное  »  .  .
 31,5
 0,922
 1772
 163
 34,9
 Оливковое  »  .  .
 32,5
 0,904
 1381
 125
 58,7
 Парафиновое  »  .  .
 33,5
 0,835
 1420
 186
 61
 Пачули  »  .  .
Померанцевой  корки
 27,5
 0,958
 1266
 121
 65,9
 эфирное  масло  .  .
Сандалового  дерева
 29
 0,915
 1300
 119
 65,5
 эфирное  масло  .  .
 34
 0,963
 1454
 140
 49,7
 Сосновое  »  .  .
 31
 0,960
 1468
 151
 48,9
 Спермацетовое  масло
 33
 0,878
 1210
 106
 76,8
 Сурепное  масло  .  .  .
 30,8
 0,912
 1450
 132
 52,7
 Терпентинное  масло
Трансформаторное
 27
 0,893
 1280
 114
 68,4
 масло  .  .  .  .  .  .
 32,5
 0,895
 1425
 128
 55,8
 Эвкалиптовое  масло
 29,5
 0,906
 1276
 116
 73,1
 1521—1523,  1525,  1530,  1533,  1535].  В  последнее
время  тот  же  вопрос  разбирался  в  работах
Паршада  [1508],  Лагемана  и  Данбара  [1167],
Баккаредда  и  Джакомини  [129—131]  и  особенно
 16 	Л.  Бергман
 Шаафса 	[1816—1823]. 	Ниже  обсуждаются
 основные  результаты  этих  работ.
 В  табл.  22—26  приведены  данные  для  соеди¬
нений,  принадлежащих  к  нескольким  гомоло¬
гическим  рядам.  Из  рассмотрения  этих  таблиц
следует,  что,  помимо  двух  первых  членов,
в  табл.  24  и  26  значения  с  и  (Зад.  изменяются
регулярно  в  зависимости  от  величины  молекулы.
 Таблица  22
 плотность  Р,  скорость  ЗВУКА  с  и  адиабатическая
 СЖИМАЕМОСТЬ  рад.  ДЛЯ  НАСЫЩЕННЫХ  УГЛЕВОДОРО¬
ДОВ  СпН2п+2  ПРИ  20°  С
 (по  Шаафсу)
 Жидкость
 Химическая
 формула
 г/сжЗ
 с,
 м/сек
 |3ад..1012,
 см2/дин
 Пентан
 С5Н12
 0,621
 1008
 158,4
 Гексан
 с6н14
 0,654
 1083
 130,4
 Г  ептан
 С7н1б
 0,684
 1162
 108,0
 Октан
 CsHjg
 0,703
 1197
 99,3
 Нонан
 С9Н20
 0,738
 1248
 87,0
 Таблица  23
 ПЛОТНОСТЬ  Р,  СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с  и  адиабатическая
СЖИМАЕМОСТЬ  рад.  ДЛЯ  1-ОЛЕФИНОВ  СГ1Н2п  ПРИ  20°  С
 (по  Лагеману,  Мак-Миллану  и  Вузли)
 Жидкость
 Химическая
 формула
 р,
 г/'с  м$
 с,
 м/сек
 рад.»  Ю12,
см2/дин
 1-Гептен  •  .  .  .
 с7н14
 0,699
 1128
 112,3
 1-Октен
 CsHie
 0,718
 1184
 99,3
 1-Нонен
 Q№8
 0,733
 1218
 91,4
 1-Децен
 С10Н20
 0,743
 1250
 86,1
 1-Ундецен  ....
 СцН22
 0,752
 1275
 81,8
 1-Тридецен  .  .  .
 С].зН26
 0,767
 1313
 75,5
 1-Пентадецен  .  .
 Ci5H30
 0,780
 1351
 70,2
 На  основании  своих  исследований  Партха¬
саратхи  [1535]  пришел  к  следующим  выводам:
 1. 	Скорость  звука  в  ароматических  соеди¬
нениях  обычно  выше,  чем  в  алифатических,
хотя  первые  имеют  большую  плотность.  При¬
меры:  бензол  (С6Н6,  с=1326  м/сек)  и  гексан
(С6Н14,  с=1083  Mtсек)у  ксилол  (С8Н10,  с=
=  1340  м/сек)  и  октан  (С8Н18,  £=1197  м/сек).

242 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Таблица  24
 ПЛОТНОСТЬ  Р,  СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с  И  АДИАБАТИЧЕСКАЯ
СЖИМАЕМОСТЬ  рад.  ДЛЯ  ОДНОАТОМНЫХ  СПИРТОВ
СпН2п+1  ОН  ПРИ  20°С
(по  Шаафсу)
 Жидкость
 Химическая
 формула
 Р'  .
 г/сж3
 с,
 м/сек
 рад.  •  1  О12,
см^/дин
 Метиловый  спирт
 СН3ОН
 0,792
 1123
 100,1
 Этиловый  »
 С2Н5ОН
 0,789
 1180
 91,1
 я-Пропиловый  »
 С3Н7ОН
 0,804
 1223
 83,2
 я-Бутиловый  »
 С4Н9ОН
 0,810
 1268
 76,9
 я-Амиловый  »
 с5нпон
 0,816
 1294
 73,2
 я-Гексиловый  »
 С6Н13ОН
 0,820
 1322
 69,8
 я-Гептиловый  »
 С7Н15ОН
 0,823
 1341
 67,6
 я-Октиловый  »
 С8Н17ОН
 0,827
 1358
 65,7
 я-Нониловый  »
 С9Н19ОН
 0,828
 1391
 62,5
 я-Дециловый  »
 с10н21он
 0,829
 1402
 61,4
 я-Додециловый
 спирт
 с12н25он
 0,832
 1432
 58,6
 Таблица  25
 плотность  Р,  СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с  И  АДИАБАТИЧЕСКАЯ
СЖИМАЕМОСТЬ  рад.  ДЛЯ  ЖИРНЫХ  КИСЛОТ  CnH2n02
ПРИ  20°  С
 (по  Шаафсу)
 Жидкость
 Химическая
 формула
 р,
 г/сms
 с,
 м/сек
 Рад..  1012,
см%/дин
 Муравьиная  кис¬
лота
 нсоон
 1,216
 1287
 49,7
 Уксусная  кислота
 СНзСООН
 1,049
 1150
 72,1
 Пропионовая  »
 С2Н5СООН
 0,992
 1176
 73,0
 Масляная  »
 С3Н7СООН
 0,959
 1203
 72,0
 Валериановая  »
 С4Н9СООН
 0,942
 1244
 68,7
 Капроновая  »
 сбнпсоон
 0,929
 1280
 65,8
 Энантовая  »
 С6Н13СООН
 0,922
 1312
 63,0
 Каприловая  »
 С7Н15СООН
 0,910
 1331
 62,0
 2. 	С  увеличением  длины  углеродной  цепи
молекулы  увеличивается  и  скорость  звука;  при¬
мером  могут  служить  данные  таблиц  22—26.
 3. 	В  сложных  эфирах  при  увеличении  длины
углеродной  цепи  спиртового  радикала  наблю¬
дается  уменьшение  скорости  звука.
 4. 	Замещение  в  соединении  более  легкого
атома  более  тяжелым  приводит  к  уменьшению
 Таблица  26
 плотность  Р,  СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с  и  адиабатическая
 СЖИМАЕМОСТЬ  Рад.  ДЛЯ  ИОДИСТЫХ  АЛКИЛОВ  ПРИ  20°  С
(по  Шаафсу)
 Жидкость
 Химическая
 формула
 P>  0
г/смЪ
 с,
 м/сек
 рад.  -  1012,
см^/дин
 Иодистый  метил
 CH3J
 2,279
 834
 63,3
 »  этил
 c2h5j
 1,940
 869
 68,2
 »  пропил
 C3H7J
 1,747
 929
 66,3
 »  я-бутил
 C4H9J
 1,617
 977
 65,0
 »  я-гексил
 CeHi3J
 1,441
 1081
 59,5
 скорости  звука.  Примеры:  хлороформ  (СНС13>
с=1005  м/сек)  и  бромоформ  (СНВг3,  £=
=928  м/сек);  метиленхлорид  (СН2С12,  с=
=  1092  м/сек)  и  метиленбромид  (СН2Вг2,  с=
=971  м/сек);  дихлорэтан  (С2Н4С12,  £=1240  mi  сек)
и  дибромэтан  (С2Н4Вг2,  £=1009  м/сек).  Даль¬
нейшее  замещение  легких  атомов  более  тяже¬
лыми  атомами  того  же  рода  вызывает  дальнейшее
уменьшение  скорости  звука.  Примеры:  метилен¬
хлорид  (СН2С12, 	с=1092  м/сек),  хлороформ
 (СНС13,  £=1005  м/сек)  и  четыреххлористый  угле¬
род  (СС14,  £=938  м/сек).
 5. 	В  очень  вязких  жидкостях  скорость  звука
больше,  чем  в  менее  вязких.  Так,  например,
в  этиленгликоле  (С2Н602,  £=1616  м/сек)  ско¬
рость  звука  больше,  чем  в  менее  вязком  этило¬
вом  спирте  (С2Н5ОН,  £=1180  м/сек).
 6. 	В  структурных  изомерах  скорости  звука
различны  (см.  табл.  27).  Наибольшая  скорость
звука  всегда  наблюдается  в  ортосоединениях;
в  соединениях  с  линейной  (нормальной)  углерод¬
ной  цепью  скорость  звука  также  всегда  больше,
чем  в  изосоединениях  (с  разветвленной  цепью)
(см.  также  Баккаредда  [2364]).
 7. 	Замена  в  простом  или  сложном  эфире
радикала  этила  метальной  группой,  несмотря  на
укорочение  цепи,  приводит  к  увеличению  ско¬
рости  звука.  Примерами  служат  этиловый  эфир
хлоруксусной  кислоты  (с  =1234  м/сек)  и  метило¬
вый  эфир  этой  же  кислоты  (£=1331  м/сек),
этиловый  эфир  крезола  (£=1315  м/сек)  и  его
метиловый  эфир  (£=1385  м/сек),  диэтиловый
(£=1376  м/сек)  и  диметиловый  (£=1469  м/сек)
эфиры  адипиновой  кислоты.
 8. 	Введение  двойной  связи  уменьшает  ско¬
рость  звука.  Это  видно  на  примере  дихлорэти-
лена  (СНС1=СНС1,  £=1025  м/сек)  и  тетрахлор-
этана  (СНС12—СНС12,  £=1155  м/сек),  хотя,

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 243
 Таблица  27
 ПЛОТНОСТЬ  Р,  СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с  И  АДИАБАТИЧЕСКАЯ
СЖИМАЕМОСТЬ  рад.  ИЗОМЕРОВ  ПРИ  2  0°  С
 (по  Шаафсу)
 Жидкость
 Химическая
 формула
 г/сжз
 с,
 м/сек
 ?ад.-  Ю12,
 смЪ/дин
 С8Нх8
 0,703
 1197
 99,3
 Изооктан  ....
w-Пропиловый
 »
 0,691
 1111
 117,4
 спирт
 Изопропиловый
 с3н:он
 0,804
 1223
 83,2
 спирт
 »
 0,786
 1170
 93,0
 я-Бутиловый  спирт
 с4н9он
 0,810
 1268
 76,9
 Изобутиловый  »
mpem-Бутиловый
 »
 0,802
 1222
 83,6
 спирт
 »
 0,789
 1155
 95,0
 о-Ксилол  ....
 С6Н4(СН3)2
 0,871
 1360
 62,1
 м-Ксилол  ....
 »
 0,863
 1340
 64,5
 я-Ксилол  ....
 »
 0,860
 1330
 65,8
 о-Толуидин  .  .  .
 c6h4ch3nh2
 0,998
 1634
 37,5
 ^-Толуидин  .  .  .
 »
 0,989
 1620
 38,6
 Псевдокумол  •  •
 СбН3(СН3)3
 0,876
 1368
 61,0
 Мезитилен  ....
 »
 0,863
 1362
 62,5
 согласно  выводу  4,  следовало  бы  ожидать  обрат¬
ного  эффекта.
 9. 	В  полярных  жидкостях  скорость  звука
обычно  больше,  чем  в  аналогичных  неполярных
жидкостях.  Примером  могут  служить  бензол
(с=  1326  м/сек)  и  нитробензол  (с=  1473  м/сек),
а  также  циклогексан  (с=  1284  м/сек)  и  циклогек-
санон  (с=  1449  м/сек).
 Недавно  Паршад  [1513]  попытался  дать  объ¬
яснение  обнаруженным  Партхасаратхи  зависи¬
мостям  между  скоростью  звука  и  химическим
строением  веществ.  Согласно  Паршаду,  при
изменении  химического  строения  жидкости  пер¬
вичным  является  изменение  сжимаемости,  а  не
изменение  скорости  звука.  Так  как  сжимаемость
Р  жидкости  зависит  от  молекулярных  сил  при¬
тяжения  или  отталкивания,  являющихся  в  ос¬
новном  электрическими  силами,  то  ясно,  что  р
будет  тем  меньше,  чем  больше  силы  сцепления,
т.  е.  чем  меньше  расстояния  между  отдельными
молекулами.  Этим  объясняется  и  влияние  ди-
польных  моментов  на  сжимаемость  жидкости
и  на  скорость  звука.  Далее  Паршад  указывает,
что  ассоциация  молекул  также  может  вызвать
изменение  скорости  звука,  поскольку  образова¬
 ние  димерных  молекул  или  ассоциация  их
в  большие  комплексы  обусловливает  увеличение
сжимаемости.  Как  известно,  вода  является
сильно  ассоциированной  жидкостью  и  степень
ассоциации  ее  уменьшается  при  нагреванйи.
Поэтому  при  повышении  температуры  сжимае¬
мость  воды  уменьшается,  а  скорость  звука
растет,  на  что  мы  уже  указывали  выше  в  этом
пункте  (см.  также  п.  6  настоящего  параграфа).
Наконец,  Паршад  дает  еще  следующие  правила:
увеличение  магнитной  восприимчивости  отвечает
повышению  скорости  звука  и  понижению  сжи¬
маемости;  жидкости  с  высокой  температурой
кипения  и  большой  теплотой  парообразования
обнаруживают  большую  скорость  звука;  уве¬
личение  числа  групп  ОН  в  молекулах  вызывает
уменьшение  скорости  звука.  Мы  не  можем
сейчас  подробно  входить  в  рассмотрение  этих
пока  еще  недостаточно  обоснованных  правил
и  отсылаем  читателя  к  оригинальной  работе.
 Большим  шагом  вперед  в  рассматриваемой
области  являются  последние  работы  Шаафса,
который  дает  формулы,  связывающие  скорость
звука  с  величинами,  характеризующими  хими¬
ческую  структуру  жидкости,—молекулярным  ве¬
сом,  размером  молекул,  плотностью  и  т.  д.
Шаафс  [1816,  1818,  1819]  исходит  в  своих  рас¬
суждениях  из  уравнения  состояния  Ван-дер-
Ваальса
 Согласно  достоверным  опытным  данным,  при
комнатной  температуре  и  нормальном  давлении
и  при  учете  зависимости  параметров  от  плот¬
ности  это  уравнение  применимо  почти  ко  всем
органическим  жидкостям.  Из  него  следует,  что
 где  вместо  молярного  объема  V  введены  моле¬
кулярный  вес  М  и  плотность  р.  Отсюда,  диффе¬
ренцируя  по  р  и  используя  выражение  для
квадрата  адиабатической  скорости  звука  с
 получаем  следующую  формулу:

244 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 Исключая  при  помощи  уравнения  (181)  вели¬
чину  а,  получаем
 Здесь  Ь—учетверенное  значение  объема,  зани¬
маемого  молекулами.  Для  атмосферного  давле¬
ния  в  формуле  (183)  можно  пренебречь  величи¬
нами  р  и  (<да1др)т.  Можно  показать  (см.  [1818]),
 что  (дЫдр)т  в  первом  приближении  равно—|  ^.
 Следовательно,
 Формулы  (184)  и  (185)  дают  количественное  соот¬
ношение  между  скоростью  звука  и  величинами
 г, 	М,  b  и  р,  определяющими  химическую  струк¬
туру  жидкости.  Отвлекаясь  от  температурной
зависимости  (все  измерения  скорости  звука  с
могут  производиться  при  комнатной  темпера¬
туре),  получаем  в  общем  виде
 с2  =  /(*.  М,  b,  р). 	(186)
 Для  малых  измерений  аргументов
 Вычисление  частных  производных  из  формулы
(184)  дает
 Отсюда  можно  сделать  следующие  важные
заключения  о  зависимости  скорости  звука  от
химического  строения  соответствующего  ве¬
щества:
 а) 	увеличение  отношения  удельных  тепло¬
емкостей  приводит  к  увеличению  скорости
звука;
 б) 	увеличение  молекулярного  веса  обусловли¬
вает  уменьшение  скорости  звука;
 в) 	увеличение  молекулярного  объема  (про¬
порционального  величине  Ь)  ведет  к  увеличению
скорости  звука;
 г) 	увеличение  плотности  также  вызывает
увеличение  скорости  звука.
 Отсюда  вытекают  следующие  подтверждения
и  исправления  выводов  Партхасаратхи,  приве¬
денных  выше  в  этом  пункте.
 К  выводу  1.  Скорость  звука  во  многих  аро¬
матических  соединениях  больше,  чем  в  алифа¬
тических,  именно  потому,  что  плотность  первых
больше,  чем  плотность  вторых.
 К  выводу  2.  Увеличение  скорости  звука  обу¬
словливается  не  столько  увеличением  длины
углеродной  цепи  молекул,  сколько  увеличением
их  объема.
 К  выводу  4.  Не  только  введение  более  тяже¬
лого  атома,  но  и  замена  атома  более  тяжелым
атомным  комплексом  (увеличение  молекуляр¬
ного  веса)  вызывает  уменьшение  скорости
звука.  Однако  этот  эффект  может  быть  зама¬
скирован  другими.
 К  выводу  7.  Увеличение  скорости  звука
в  сложных  и  простых  эфирах  при  замене
радикала  этила  метилом  вызывается  не  укоро¬
чением  цепи,  а  увеличением  плотности.
 Учитывая,  что  входящая  в  формулу  (186)
плотность  р  определяется  молекулярным  весом  М
и  молярным  объемом  V,  можно,  согласно  Ша-
афсу  [1819],  дать  следующую  более  удобную
формулу  для  скорости  звука:
 c*  =  f(*,  М,  b,  V). 	(189)
 Тогда  вместо  формулы  (184)  получаем
 £>2  —  *RT  г  1/3 	21 	(  ш
 м  Lf  1  -(b/v)]2 	i-(b/v)  \
 а  вместо  (188)  находим  полный  дифференциал
в  виде
 Если  обозначить  число  молекул  в  граммоле-
куле  через  Nl  ,  то  масса  молекулы  будет  равна
MINl,  объем  молекулы  равен  Ь/ANl  ,  а  величина
элементарной  области,  занимаемой  одной  мо¬
лекулой,  будет  равна  13=V/Nl.  Таким  образом,
 откуда  для  скорости  звука  получаем  формулу

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 245
 молекулярный  вес  выражает  массу  молекул,  вели¬
чина  b—объем  молекул,  а  молярный  объем
дает  меру  расстояний  между  молекулами.  Со¬
гласно  формуле  (190)  или  (191),  распространение
звукового  импульса  происходит  тем  медленней,
чем  больше  масса  молекул  и  чем  больше  расстоя¬
ния  между  ними,  и  тем  быстрее,  чем  больше
объем  молекул.  При  этом  решающую  роль
играют  изменения  Ъ  и  V.  Так,  например,  боль¬
шая  скорость  звука  в  нитробензоле  (1477  м/сек)
и  анилине  (1659  м/сек)  по  сравнению  со  ско¬
ростью  звука  в  бензоле  (1333  м/сек)  обусловлена
увеличением  объема  молекул,  в  то  время  как
Партхасаратхи  объясняет  эту  разницу  диполь-
ными  моментами.  Далее,  скорость  звука  в  бромо-
форме  (928  м/сек)  меньше  скорости  звука  в  хлоро¬
форме  (1005  м/сек)  вследствие  значительного
уменьшения  элементарной  молекулярной  обла¬
сти,  а  не  в  результате  увеличения  молекуляр¬
ного  веса.
 Обнаруженная  Шаафсом  зависимость  скорости
звука  от  межмолекулярных  расстояний  согласует¬
ся  с  теоретическими  соображениями  Киттеля
[1049],  рассчитавшего  скорость  звука  в  жидкостях
исходя  из  отношения  свободных  молярных  объе¬
мов,  установленного  Эйрингом  с  сотрудниками.
 Согласно  Шаафсу  [1819],  из  двух  жидкостей
с  близкими  молекулярными  весами  скорость
 Таблица  28
 плотность  о,  МОЛЕКУЛЯРНЫЙ  ВЕС  м  и  СКОРОСТЬ
ЗВУКА  с  в  ВЕЩЕСТВАХ  С  БЛИЗКИМИ  МОЛЕКУЛЯРНЫМИ
ВЕСАМИ  ПРИ  20°  С
(по  Шаафсу)
 Жидкость
 Химическая
 формула
 ео
 О-
 Л)
 М
 с,
 м/сек
 Этиловый  спирт
 С2Н5ОН
 0,789
 46
 1173
 Муравьиная  кис¬
 лота
 нсоон
 1,220
 46
 1299
 Диэтиловый  эфир
 C^HjoC)
 0,714
 74
 1012
 я-Бутиловый  спирт
 С4Н9ОН
 0,804
 74
 1265
 Изоамиловый  »
 С8НцОН
 0,815
 88,1
 1267
 Пировиноградная
 кислота  ....
 СНдСОСООН
 1,267
 88
 1471
 Толуол
 с,н8
 0,876
 92
 1328
 Глицерин  ....
 С3н803
 1,260
 92
 1923
 я-Октан
 С8н18
 0,702
 114,1
 1192
 Цитраконовый  ан¬
 гидрид  ....
 с5н4о3
 1,250
 114
 1414
 Мезитилен  ....
 С6Нз(СНз)2
 0,860
 120,1
 1358
 Ацетофенон  .  .  .
 С0Н5СОСН3
 1,030
 120
 1550
 звука  больше  в  более  плотной  жидкости.
В  табл.  28  можно  найти  подтверждающие  это
положение  примеры.  Правда,  одновременно
с  плотностью  здесь  изменяется  и  молярный  объем,
однако  в  относительно  меньшей  степени.
Наконец,  если  в  результате  замещения  одного
атома  или  целой  атомной  группы  увеличение
плотности  вещества  значительно  превышает  уве¬
личение  молекулярного  веса,  то  скорость  звука
возрастает.  Например,  при  замене  в  этило¬
вом  спирте  (С2Н5ОН,  р=0,789,  £=1173  м/сек)
атома  Н  при  вторичном  углеродном  атоме
группой  N02  получается  нитроэтиловый  спирт
(N02C2H40H,  р=  1,296, 	с=1578  м/сек).  При
 этом  наблюдается  наибольшее  увеличение  ско¬
рости  звука  (на  34,5%)  из  известных  изменений,
вызываемых  заменой  всего  лишь  одной  группы.
При  переходе  от  бензола  (С6Н6, 	р=0,878,
 ^=1326  м/сек)  к  анилину  (C6H5NH2,  р=  1,022,
£=1656  м/сек)  группа  NH2  вызывает  увеличение
скорости  звука  на  328  м/сек,  а  при  переходе  от
ацетона  (СН3СОСН3,  р=0,792,  £=1192  м/сек)
к  пировиноградной  кислоте  (СН3СОСООН,
р=  1,267,  £=1471  м/сек)  группа  СООН  обуслов¬
ливает  увеличение  скорости  звука  на  279  м/сек.
 Для  суждения  о  том,  произойдет  ли  при  пе¬
реходе  от  одного  вещества  к  другому  увеличение
или  уменьшение  скорости  звука,  Шаафс  дает
следующее  неравенство:
 (192)
 при  этом  если  относительное  изменение  молеку¬
лярного  веса  меньше  суммы  изменений,  стоящей
в  правой  части  (192),  то  скорость  звука  увеличи¬
вается,  в  противном  случае  она  уменьшается.
 В  формулы  (184)  и  (185)  входит  величина  Ь,
обозначающая,  как  уже  упоминалось  выше,
учетверенное  значение  объема,  фактически  зани¬
маемого  молекулами.  Если  Nl—число  молекул
в  граммолекуле,  то  формула
 (193)
 дает  радиус  молекулы.  В  двух  других  работах
Шаафс  [1816, 	1818] 	исключает  из  формулы
 (193) 	величину  b  при  помощи  формулы  (185)  и,
таким  образом,  находит  соотношение  между
радиусом  молекулы  г  и  скоростью  звука  с.
После  ряда  промежуточных  преобразований  по¬
лучается  формула

246 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 позволяющая  рассчитать  радиус  молекулы  по
скорости  звука  с>  молекулярному  весу  М  и  плот¬
ности  жидкости  р.  Следует  добавить,  что  изотер¬
мическая  скорость  звука  для  простоты  заменена
адиабатической,  поскольку  появляющаяся  при
этом  ошибка  не  превышает  3°/00.
 Для  иллюстрации  практической  примени¬
мости  формулы  (194)  может  служить  табл.  29,
в  которой  приведены  рассчитанные  по  этой
формуле  радиусы  молекул  нескольких  жидко¬
стей.  В  предпоследнем  столбце  таблицы  даны
для  сравнения  значения  радиусов,  вычисленные
по  молекулярной  рефракции  ЛГд,  согласно  из¬
вестной  формуле
 где  по—оптический  показатель  преломления  для
линии  натрия.  В  последнем  столбце  таблицы
приведены  значения,  вычисленные  по  критиче¬
ской  температуре  и  критическому  давлению
Р/с,  согласно  формуле  b=RTK/8pK.
 Таблица  29
 РАДИУСЫ  МОЛЕКУЛ  ПРИ  20°  С,  ВЫЧИСЛЕННЫЕ
ПО  СКОРОСТИ  ЗВУКА,  МОЛЕКУЛЯРНОЙ  РЕФРАКЦИИ
И  КРИТИЧЕСКИМ  ДАННЫМ
(по  Шаафсу)
 Радиус  молекулы
Г,  10"8  см
 Жидкость
 Химическая
 формула
 tj
 tj
 по  фор¬
муле
(194)
 по  фор¬
муле
(195)
 по  крити¬
ческим
данным
 Гептан  ....
Метиловый
 С7Н1б
 1154
 2,381
 2,380
 2,480
 спирт  ....
Четыреххло¬
ристый  угле¬
 СН3ОН
 1125
 1,539
 1,477
 1,870
 род  ....
 СС14
 943
 2,065
 2,183
 2,325
 Бензол  ....
 С6н6
 1331
 2,010
 2,165
 2,288
 Хлорбензол  .  .
 с6н5С1
 1287
 2,117
 2,301
 2,430
 Ацетон  ....
Диэтиловый
 СО(СНз)2
 1190
 1,878
 1,847
 2,  138
 эфир  ....
 С4н10о
 1012
 2,106
 2,084
 2,368
 Сероуглерод
 cs2
 1158
 1,776
 2,023
 1,969
 До  сих  пор  принималось,  что  величина  Ь,
входящая  в  формулу  (185),  равна  четырехкрат¬
ному  фактическому  объему  В  молекул  в  одном
моле.  Однако  в  жидкости  имеют  место  не  только
упругие  соударения  между  молекулами;  вслед¬
ствие  этого,  как  показал  Шаафс  f  3961  ],  отноше¬
 ние  Ь  к  В  должно  быть  меньше  4.  Это  отношение
названо  Шаафсом  фактором  соударений  s.  Та¬
ким  образом.
 b  —  sB.
 Обозначим  теперь  через  r=B/V  отношение  объ¬
ема  В,  фактически  занимаемого  молекулами
одного  моля,  к  молярному  объему  V  (эту  вели¬
чину  будем  называть  плотностью  заполнения
пространства);  тогда  формула  (190)  примет  вид
 О»)
 На  фиг.  292  эта  формула  представлена  графи¬
чески  для  температуры  Т=293  °К=20°  С  при
разных  значениях  М  в  качестве  параметра.
 Фиг.  292.  Зависимость  скорости  зву¬
ка  с  для  некоторых  гомологических
рядов  углеводородов  от  произведе¬
ния  фактора  соударений  s  и  плотно¬
сти  заполнения  пространства  г.
 Сверху  вниз  нанесены  данные  для  следую¬
щих  рядов:  этиленгликоли,  одноатомные
спирты,  жирные  кислоты,  1-олефины.
парафины,  алкилиодиды.
 Поскольку  для  органических  жидкостей  отно¬
шение  %  удельных  теплоемкостей  лежит  между
1,0  и  1,5,  кривые  зависимости  с  от  rs  нанесены
в  виде  заштрихованных  полосок.  При  увеличении
rs  кривые,  монотонно  поднимаются,  стремясь
к  бесконечности  при  rs=  1.  Если  теперь  нанести
на  это  семейство  кривых  ряды  органических
соединений,  производимые  друг  от  друга  добав¬
лением  или  отнятием  отдельных  атомов  или  атом¬
ных  групп,  то  получим  почти  прямые  линии,
идущие  поперек  семейства  изомерных  кривых
и  стремящиеся  сойтись  при  rs=  1  в  области
около  1600  м/сек.  Так  как  при  переходе  к  выс¬
шим  гомологам  в  каждом  ряду  число  атомор
углерода  и  водорода  в  молекуле  возрастает,  то
общая  область  сходимости  определяется  запол¬
нением  пространства  для  углеводородов.  Дей¬
ствительно,  согласно  формуле  (196),  скорость

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 247
 звука  при  rs=  1  обращается  в  бесконечность,
в  то  время  как  опыт  показывает,  что  кривые
стремятся  к  конечному  значению  Соо.
 Чтобы  представить  скорость  звука  с  в  функ¬
ции  от  заполнения  пространства,  необходимо
сделать  определенные  предположения  о  факторе
соударений  s.  Можно  показать  [3961],  что  вели¬
чина  s  имеет  тем  меньшее  значение,  чем  больше
объем  V  и  чем  большее  число  тяжелых  атомов
или  атомных  групп  содержится  в  органическом
соединении.  При  графическом  изображении  со¬
отношения  c=f(r)  гомологические  ряды  обра¬
зуют  пучок  параллельных  прямых  с  постоянным
наклоном  W.  Таким  образом,  для  органических
соединений,  обладающих  свойством  образовы¬
вать  гомологические  ряды,  мы  имеем
 Для  определенной  группы  незамещенных  угле¬
водородов,  а  именно  для  циклических  углеводо¬
родов  с  нулевым  дипольным  моментом,  можно
положить  фактор  соударений  равным  sn=2,85
(см.  ниже  в  этом  пункте).  Так  как  для  этих
веществ  ^=0.  то
 Таким  образом,  формула  (197)  перейдет  в  сле¬
дующую:
 .(1")
 Выражение  в  фигурных  скобках  можно  рас¬
сматривать  как  фактор  соударений  s  произволь¬
ного  вещества,  измеренный  по  фактору  соуда-
 Так  как  при  повышении  температуры  плот¬
ность  заполнения  пространства  уменьшается,
то,  согласно  формуле  (200),  должна  уменьшиться
и  скорость  звука.  Это  видно,  если  переписать
формулу  (200)  в  виде
 Опыт  не  обнаруживает  пропорциональности
между  убыванием  скорости  звука  и  убыванием
плотности,  обусловленными  увеличением  тем¬
пературы;  это  значит,  что  фактор  соударений  s
также  должен  убывать  при  повышении  темпера¬
туры.  Это  понятно,  так  как  при  возрастании
температуры  увеличивается  степень  взаимного
проникновения  потенциальных  полей  молекул,
обусловливающих  неупругость  соударений.
 Для  доказательства  наличия  температурной
зависимости  фактора  соударений  Сетт  [4069]
связал  формулу  (200)  с  формулой  Рао  (213)
и  получил  формулу1)
 где  К—характерная  константа,  а  Тк—критиче¬
ская  температура.  Формула  (201)  хорошо  оправ¬
дывается  на  опыте.
 Остается  подробнее  изучить  зависимость
между  с  и  В,  а  именно  соотношение
 По  этому  поводу  Шаафс  [1821,  1822]  высказал
следующие  соображения.  Если  взять  произведе¬
ния  скорости  звука  с  и  молярного  объема  V,
например,  для  трех  веществ—бензола  (С6Н6),
 Таблица  30
 СВЯЗЬ  МЕЖДУ  ПРОИЗВЕДЕНИЕМ  cV  И  ЧИСЛОМ  АТОМОВ  ВОДОРОДА
 (по  Шаафсу)
 Вещество
 Химическая
 формула
 cV
 A(cV)
 Разница
в  числе
атомов  Н
 Бензол
 Циклогексен
 Циклогексан
 С6н6
 С6Ню
 С6н12
 118*104  |
-  132-104  |  j
138,3-104  )
 14  •  104  )
 6,3-Ю4  j  20’3-10
 >
 2  J
 рений  sn  для  определенных  простых  углеводо¬
родов.  Тогда
 c  =  coosrf 	(200)
 или  скорость  звука  пропорциональна  произведе¬
нию  фактора  соударений  s,  характеризующего
степень  упругости  соударений,  и  плотности
заполнения  пространства  г.
 циклогексена  (С6Н10)  и  циклогексана  (С6Н12),
представляющих  собой  шестичленные  кольца
с  одинаковым  числом  атомов  углерода,  но  раз¬
ным  числом  атомов  водорода,  то  разница  между
 х)  В  формуле  Сетта  имеются  еще  и  другие  члены,
зависящие  от  ТЦ\\  согласно  Шаафсу  [3961],  ими
можно  пренебречь.

248 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 этими  произведениями  будет  пропорциональна
числу  атомов  водорода  (см.  табл.  30).  Поэтому
можно  предположить,  что  существует  общее
соотношение
 где  z—число  так  называемых  атомных  объемов
А  на  моль  вещества  с  номером  i.  Сравнение
соотношений  (203)  и  (202)  показывает,  что
 т.  е.  объем,  фактически  занимаемый  молеку¬
лами  в  одном  моле,  состоит  из  суммы  этих
 атомных  объемов.  Так  как  атомный  объем  нахо¬
дится  в  тесной  связи  с  силами  притяжения  и  от¬
талкивания  между  атомами,  то  Шаафс  считает
целесообразным  заменить  термин  «атомный
объем»  термином  «атомное  слагаемое».
 Отличное  совпадение  соотношения  (203)
с  опытными  данными  видно  из  фиг.  293,  на  кото¬
рой  нанесены  значения  произведения  скорости
звука  с  и  молярного  объема  V  в  зависимости
от  молекулярного  объема  B  =  ^(zA)i;  для  94
 г
 различных  соединений  углерода  с  элементами
Н,  О,  N  и  С1.  Все  значения  лежат  на  прямой,
проходящей  через  начало  координат,  наклон
которой  относительно  оси  абсцисс  дает  вели¬
чину  постоянной  W  в  соотношении  (202).
 Если  еще  учесть,  что  молекулярный  вес  М
можно  заменить  суммой  атомных  весов  Gu  то,
согласно  Шаафсу  [1822],  получим  для  скорости
звука  формулу
 Таким  образом,  для  нахождения  скорости  звука
с  в  какой-нибудь  жидкости  требуется  только
измерить  плотность  этой  жидкости,  поскольку
величины  А-ь  и  Gt  известны.  Шаафс  нашел,  что
величина  W  равна  5000  м/сек.  Это  позволило-
ему  рассчитать  скорость  звука  для  большого
числа  разных  жидкостей,  получив  при  этом
хорошее  согласие  с  опытом.
 В  своей  новой  работе  Шаафс  [3962]  не¬
сколько  обобщает  формулу  (205)  исходя  при
этом  из  формулы  (199),  записанной  в  следующем
виде:
 Эту  формулу  можно  представить  в  виде
 Величины  М,  В  и  р  вычисляются
согласно  формулам  аддитивности
 (207)
 Первые  две  из  этих  формул  уже  об¬
суждались  выше.  Величины  а  обозна¬
чают  внутренние  атомные  слагаемые,
составляющие  величину  р  и  выража¬
ющие  влияние  потенциальных  полей  в
непосредственной  близости  от  опреде¬
ленных  атомов  или  атомных  групп.
 В  табл.  31  и  32  приведены  величины  внешних
атомных  слагаемых  и  внутренних  атомных  сла¬
гаемых  а  для  различных  видов  связей.
 В  качестве  примера  для  расчета  скорости
звука  по  формулам  (206)  и  (207)  рассмотрим
жидкость  Карвакол,  имеющую  следующую
ctdvktvdhvto  (honMv.nv:
 Плотность  этой  жидкости  равна  0,932  г/см3.
Объем  В  молекул  в  одном  моле  рассчитывается
следующим  образом:
 B=E(zA)t
 Фиг.  293.  Зависимость  произведения  скорости  звука  с  и  молярного
объема  V  от  молекулярного  объема  В  для  94  различных  соеди¬
нений  углерода  с  Н,  О,  N  и  С1.

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 249
 Таблица  31
 ВНЕШНИЕ  АТОМНЫЕ  СЛАГАЕМЫЕ  А  НЕКОТОРЫХ  ТИПОВ
ХИМИЧЕСКИХ  СВЯЗЕЙ
 (по  Шаафсу)
 Химическая  связь
 Внешнее
атомное
слагае¬
мое  А
 Химическая  связь
 Внешнее
атомное
слагае¬
мое  А
 Н—все
 атомы
 1,06
 /(С)
 \(С)
 5,80
 =с<
 3,36
 /(Н)
 >с<
 3,06
 (C)-N(
 Х(Н)
 6,42
 _с=
 3,66
 о=(С)
 3,82
 N=(C)
 5,45
 (С)=0-
 -(С)
 1,64
 N02—(С)
 12,0
 (с>-о-
 -(H)
 4,53
 Cl—(С)
 6,92
 (С)—N=
 =(С)
 4,35
 Вг-(С)
 13,20
 (С)-
 /(С)
 -n(
 5,20
 J—(С)
 16,00
 \С)
 Таблица  32
 ВНУТРЕННИЕ  АТОМНЫЕ  СЛАГАЕМЫЕ  а  НЕКОТОРЫХ
ТИПОВ  ХИМИЧЕСКИХ  СВЯЗЕЙ
(по  Шаафсу)
 Химическая  связь
 Внутреннее  атомное
слагаемое  а
 1
 СНз-(С)—
 1
 0,10
 ОН—(С)
СООН-(С)
NOa—(С)
 0,16
 1,30
 1,20
 1
 С1-(С)-
 1
 '  0,25  при
0,52  при
0,75  при
0,87  при
мах
 1 	атоме  С1
 2 	атомах  С1
 3 	атомах  С1
 4 	и  более  ато-
С1
 С1-(С)^
 0,87
 1
 Вг—(С)—
1
 (  4,20  при  1  атоме  Вг
1  4,50  при  2  атомах  Вг
I  6,00  при  3  и  более  ато-
У  мах  Вг
 Вг-(С)^
 4,75
 J-(C)-
 1
 4,60  при  1  атоме  J
 Далее,  величина  р  равна
 Зная  еще  молекулярный  вес,  по  этим  данным
можно  рассчитать  скорость  звука;  для  темпера¬
туры  20°  С  расчет  дает  значение  1419  м!секг
измерения  Шаафса  дали  значение  1432  м/сек.
 Указанным  способом  Шаафс  произвел  ра¬
счет  скорости  звука  для  180  веществ  и  сравнил
полученные  результаты  с  данными  опыта.
В  табл.  33  приведены  частично  полученные  им
данные  для  жидкостей,  показывающие  хорошее
согласие  между  теорией  и  опытом.
 Наконец,  в  одной  из  своих  последних  работ
Шаафс  [1823]  рассмотрел  вопрос  о  связи  между
скоростью  звука  и  дипольным  моментом.  Про¬
изведенные  им  точные  измерения  скорости  звука
не  подтвердили  выводы  Партхасаратхи  (см.
выше  в  этом  пункте)  о  большей  скорости  звука
в  полярных  жидкостях.  Напротив,  в  дебаев-
скую  теорию  полярных  жидкостей  можно  ввести
величину  скорости  звука.  В  известном  выраже¬
нии  для  молекулярной  поляризации
 где  а0—поляризуемость  молекулы,  р.—ее  диполь-
ный  момент,  k—постоянная  Больцмана,  Т—
абсолютная  температура,  первое  слагаемое,
представляющее  собой  молекулярную  рефрак¬
цию  [(;п2—l)/(n2+2)]V  (V—молярный  объем),
равно  объему  молекул  в  каждом  моле.  Отсюда
при  использовании  равенства  B=(cV/W)  [см.
формулу  (202)]  получаем
 Таким  образом,  зная  скорость  звука  и  молеку¬
лярную  поляризацию  Р,  можно  определить  ди-
польный  момент  жидкости.
 Указанное  соотношение  имеет  место  только
для  случая  [3=0.  В  противном  случае,  как  пока¬
зано  Шаафсом  в  позднейшей  работе  [3961].
формула  (208)  заменяется  следующей:
 Для  циклических  углеводородов  с  дипольным
моментом,  равным  нулю,  как,  например,  для
циклогексана  или  бензола,  формула  (208)  при¬
водит  к  соотношению  P=cV/W.  Отсюда,  зная

250 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Таблица  33
 СРАВНЕНИЕ  ИЗМЕРЕННЫХ  И  ВЫЧИСЛЕННЫХ  НА  ОСНОВАНИИ  ТАБЛ.  31  И  32  СКОРОСТЕЙ  ЗВУКА  В  ОРГАНИЧЕСКИХ
 ЖИДКОСТЯХ  ПРИ  20°  С
 (по  Шаафсу  [3962])
 Жидкость
 Химическая
 формула
 Плотность
р,  г(смЗ
 Скорость
звука  с,
м/сек
 Жидкость
 Химическая
 формула
 Плотность
 P,  г/смЗ
 Скорость
звука  с,
м/сек
 изме¬
 ренная
 вычис¬
 ленная
 изме¬
 ренная
 вычис¬
 ленная
 С6нв
 0,878
 1326
 1326
 Органические  соединения,  содержащие  группу  СООН
 JM-Ксилол
 С8Н10
 0,863
 1340
 1335
 Масляная  кислота
 с4н8о2
 0,959
 1203
 1218
 Псевдокумол  ....
 с9н12
 0,876
 1368
 1363
 Валериановая  »
 СбН10О2
 0,942
 1244
 1246
 Циклогексен  ....
 С6н10
 0,811
 1305
 1304
 Олеиновая  »
 Ci8H3402
 0,898
 1442
 1400
 Алифатические  углеводороды  с  длинной  углеродной  цепью
 Азотсодержащие  органические  соединения
 я-Пентан
 С5Н12
 0,621
 1044
 1140
 Пиридин
 c5h5n
 0,982
 1445
 1460
 я-Гептан
 С7н16
 0,684
 1154
 1145
 Хинальдин
 c10h9n
 1,069
 1575
 1570
 З-Метилгексан  .  .  .
 С7н16
 0,687
 1136
 1135
 Анилин
 c6h7n
 1,022
 1656
 1657
 1  -Октен
 С8н16
 0,718
 1184
 1185
 Метиланилин  .  .  .
 c7h9n
 0,984
 1586
 1580
 Циклические  кислородсодержащие  соединения  0=
 =(С)
 Органические  соединения,  содержащие  группу  N02
 Бензальдегид  ....
 с7н6о
 1,046
 1479
 1480
 Нитробензол  ....
 c6h5no2
 1,207
 1473
 1482
 Этилфенилкетон  .  .
 С9н10о
 1,009
 1498
 1470
 ж-Нитротолуол  .  .
 c7h7no2
 1,157
 1481
 1478
 Диклогексанон  .  .  .
 с6н10о
 0,948
 1443
 1428
 Нитрометан  ....
 ch3no2
 1,139
 1346
 1241
 Алифатические  кислородсодержащие  соединения  О:
 =(С)
 Хлорорганические  соединения
 Ацетон
 с3н6о
 0,792
 1192
 1192
 Хлорбензол  ....
 C6H6C1
 1,107
 1291
 1295
 Ацетилацетон  ....
 с5н802
 0,970
 1383
 1380
 Хлорциклогексан  .  .
 СбНпС1
 0,973
 1319
 1321
 Ацетонилацетон  .  .  .
 СбН10О2
 0,971
 1416
 1410
 Метиленхлорид  .  .
 CH2C12
 1,336
 1092
 1099
 Акролеин
 с3н4о
 0,841
 1207
 1212
 Хлороформ  ....
 CHClg
 1,487
 1001
 1009
 Кислородсодержащие  органические  соединения
 Броморганические  соединения
 со  связью  (С)—О—
 -(С)
 Бромбензол  ....
 C6H5Br
 1,497
 1162
 1157
 Этиловый  эфир  .  .  .
 С4Н10О
 0,714
 1008
 1014
 Дибромэтилен  '  (цис)
 C2H2Br2
 2,246
 957
 961
 Этилацетат
 с4н8о2
 0,900
 1176
 1188
 1,2-Дибромпропан  .
 C3H6Br2
 1,941
 995
 995
 Этиловый  эфир  ма-
 Бромоформ  ....
 CHBr3
 2,890
 928
 925
 леиновой  кислоты
 с8н12о4
 1,069
 1352
 1345
 Паральдегид  ....
 С6Н1203
 0,994
 1204
 1203
 Иодорганические  соединения  .
 Органические  соединения,  содержащие  группу  ОН
 Иодистый  метил  .  .
 CH3J
 1,279
 834
 818
 »  пропил
 C3H7J
 1,747
 929
 933
 Бензиловый  спирт  .  .
 с7н8о
 1,045
 1540
 1538
 Циклогексанол  .  -  .
 с6н120
 0  ?  962
 1493
 1500
 я-Амиловый  спирт  .  .
 с5н12о
 0,816
 1294
 1309
 Этиленгликоль  .  .  .
 с2н6о2
 1,113
 1679
 1660

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 251
 молекулярную  поляризацию,  можно  рассчи¬
тать  величину  W.  Этим  способом  и  было  полу¬
чено  использованное  выше'  значение  W=
=4450  м/сек.
 Таблица  34
 ПРИМЕРЫ  РАСЧЕТА  ДИПОЛЬНЫХ  МОМЕНТОВ
ПО  СКОРОСТИ  ЗВУКА  ПРИ  20°  с
(по  Шаафсу  [3962])
 Жидкость
 Толуол  .  .
о-Ксилол  .
Этиловый  спирт
Ацетон  .  .  .
Хинолин  .  .  .
Пиридин  .  .
Нитробензол  .
Хлорбензол  .
jM-Хлортолуол
 Химическая
 формула
 СвН5СНз
 С6Н4(СН3)2
 С2Н,ОН
 СО(СН3)2
 c9h7n
 c5h5n
 c6h5no2
 CeH6Cl
 С„Н4С1СН3
 Дипольный  момент
jjl  .  1  018,  эл.  ст.  ед.,
рассчитанный
 по
 скорости
 звука
 по  моле¬
кулярной
рефракции
 0,38
 0,54
 1,66
 2,69
 2,13
 2,31
 3,93
 1,56
 1,77
 0,37
 0,52
 1,70
 2,80
 2,16
 2,34
 3,95
 1,69
 1,78
 В  табл.  34  приведены  результаты  расчета
дипольного  момента  для  ряда  жидкостей  по  зна¬
чению  скорости  звука,  согласно  формуле  (208);
для  сравнения  приводятся  также  данные,  полу¬
ченные  по  значению  молекулярной  рефракции
 Совпадение  результатов  оказывается  хорошим.
 Рассмотрение  работ  Шаафса  проведено  нами
-столь  подробно  потому,  что  в  них  впервые  пока¬
зана  и  выражена  количественно  зависимость
скорости  звука  от  структуры  органических  сое¬
динений.  Очень  хороший  обзор  этих  вопросов
дан  у  Шаафса  [3963,  3964]  и  в  обзорной  статье
Сетта  [4066].
 В  этой  связи  следует  упомянуть  о  ряде  новых
работ  Альтенбурга  [2308—2311,  2314],  в  которых
дан  теоретический  вывод  формул  (202)  и  (205)  на
основе  теории  распространения  звука  в  кристал¬
лических  решетках1).  Правило  аддитивности  по¬
лучается  при  этом  как  следствие  квантово-меха¬
нического  расчета  межмолекулярных  сил.  Более
 *)  М.  Born,  Th.  К  а  г  m  a  n,  Phys.  Zs.,  13,  297
(1912).
 подробное  рассмотрение  этих  весьма  интересных
работ  выходит,  однако,  за  рамки  настоящей
книги.
 Здесь  следует  указать  только  на  два  пункта
Альтенбург  [2311]  находит  количественную  зави¬
симость  между  скоростью  звука  с  и  поверхност¬
ным  натяжением  о  данной  жидкости:
 Расчет  по  этой  формуле  дает  результаты,  хорошо  ‘
согласующиеся  с  опытом  (за  исключением  воды).
В  работах  Кришнамурти  [3329]  и  Ауербаха
[2356,  4586]  найдены  эмпирические  аналогичные
зависимости  между  с  и  а.  Далее,  согласно  Саг-
дену1),  поверхностное  натяжение  жидкости  с
определяет  ее  парахор  р  по  формуле
 (211)
 где  ржи  рг—плотности  вещества  в  жидком  и  газо¬
образном  состоянии,  причем  при  малых  давле¬
ниях  можно,  вообще  говоря,  пренебрегать  рг
по  сравнению  с  рж.  Отсюда  Альтенбург  получает
соотношение
 (212)
 При  этом  р  в  широком  диапазоне  не  зависит
от  температуры;  для  сложных  молекул  парахор
складывается  из  парахоров  отдельных  атомов
и  соединений2).
 Согласно  Альтенбургу  [2311],  формула  (212)
может  быть  применена  после  некоторых  изме¬
нений  и  для  расчета  скорости  продольных  волн
в  тонких  металлических  стержнях.
 Якобсон  [3128,  3129]  поставил  в  связь  ско¬
рость  звука  со  свободными  расстояниями  L
между  поверхностями  молекул  жидкости.  Можно
показать  [3127],  что  адиабатическая  сжимае¬
мость  рад.  выражается  формулой  рад.  =  ££а,  где
k  и  q—постоянные,  зависящие  от  температуры.
Для  комнатной  температуры  2,  что  дает
при  учете  соотношения  рад.  =  1/рс2
 (212а)
 Постоянная  К  имеет  для  температур  0,  20  и  30  °С
соответственно  значения  588,  618  и  631.Рассчи-
 *)  S.  S  u  g  d  е  n,  Journ.  Chem.  Soc.,  125,  1177
(1924).
 2)  Соответствующие  значения  см.  J.  D’A  n  s,
E.  Lax,  Taschenbuch  fur  Physiker  und  Chemiker,  Ber¬
lin,  1943,  S.  1014.
 •согласно  формуле

252
 Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 тайные  по  формуле  (212а)  расстояния  L  между
молекулами  совпадают  с  точностью  до  несколь¬
ких  процентов  со  значениями,  полученными
другими  методами.
 Измерения  скорости  звука  в  изомерах,  выпол¬
ненные  Баккаредда  и  Джакомини  [130,  131,
2363,  2364],  показали,  что  скорость  звука  в  цис-
соединениях  всегда  выше,  чем  в  транс-соедине¬
ниях;  для  сжимаемости  имеет  место  обратное  со¬
отношение.  Данные  для  веществ,  исследованных
этими  авторами,  приведены  в  табл.  35.
 СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с  И  СЖИМАЕМОСТЬ
 Величина  S,  названная  Лагеманом  и  Данбаром
[1167]  «молярной  скоростью  звука»1),  является
 Таблица  35
 •ад.
 для  цис-  и  траяс-СОЕДИНЕНИ  Й
 Во  все  эти  различные  формулы  для  скорости
звука  всегда  входит  и  плотность  вещества.  По¬
этому  можно  предположить,  что  обе  эти  вели¬
чины,  убывающие  при  увеличении  температуры,
характеризуют  собой  не  только  в  отдельности,
но  и  совместно  именно  те  механические  свойства
данной  жидкости,  в  которых  молекулярные  за¬
висимости  выявляются  макроскопически  нагляд¬
нее  всего.  Действительно,  Рао  [1674,  1676],
сравнивая  относительные  температурные  изме¬
нения  скорости  звука  и  плотности  (или  моляр-
 постоянной,  не  зависящей  от  температуры  для
каждой  чистой  неассоциированной  жидкости.
В  табл.  36,  заимствованной  из  работы  Шаафса
[3963],  даны  значения  величины  S  для  различ¬
ных  веществ  в  температурном  диапазоне  10—
50°  С.
 г)  Термин  «молярная  скорость  звука»  не  очень  уда¬
чен,  поскольку  данная  величина  не  имеет  размерности
скорости.  Мы  сохраняем  все  же  этот  термин  ввиду  его
распространенности  в  литературе.  Шаафс  13963]
просто  называет  формулу  (213)  формулой  Рао.
 ного  объема),  нашел  следующее  соотношение:
 ^«с-Дихлорэтилен  ....
/тграяс-Дихлорэтилен  .  .  .
^ис-Дибромэтилен  ....
 т/?аяс-Дибромэтилен  .  .  .
 Диэтиловый  эфир  малеино-
вой  кислоты  (цис)  .  .  .
 Диэтиловый  эфир  фумаро-
вой  кислоты  {транс)  .  .
 Олеиновая  кислота  (цис)
Элаидиноваякислота  (транс)
 Структурная  формула

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 253
 Таблица  36
 ЗНАЧЕНИЯ  5  ДЛЯ  ТЕМПЕРАТУР  10—50°С
 Темпера¬
тура  t,°C
 СНВгз
 ССЦ
 СН3ОН
 C2H5J
 СНзч
 ;со
 сн3х
 СН3ч
 )СО
 с2н5/
 С6Н6
 С6Н5С1
 С6Н5(ОН)2
 C5h5n
 10
 395
 944,1
 419,5
 358,5
 360
 442,5
 975,7
 1105
 420,5
 421,6
 30
 397
 943,4
 421,3
 357
 361,5
 445
 975,4
 1104
 422
 422
 50
 398
 945,8
 423,3
 359
 363
 445
 975,2
 1108
 422,5
 422
 Таблица  37
 ИНКРЕМЕНТЫ  СВЯЗЕЙ,  ОПРЕДЕЛЯЮЩИЕ  ВЕЛИЧИНУ  S
 с-н
 с-с
 С—N
 с-о
 С-С1
 С—Вг
 С—J
 с=с
 с=о
 C=N
 N—Н
 н-о
 95,2
 4,25
 20,7
 34,5
 230
 247
 305
 129
 186
 145
 90,7
 99
 Вейсслер  [2126]  нашел  значения  S  для  ряда
циклических  углеводородов.
 Согласно  Рао  [1674,  1676],  величина  S  опре¬
деляется  суммой  атомных  инкрементов.  Лагеман
и  Корри  [3357]  показали,  что  аддитивность  от¬
носится  не  к  атомным  инкрементам,  а  к  инкре¬
ментам  связей  с{.  Таким  образом,
 Здесь  z.,  дает  число  инкрементов  связей  с{  в  моле¬
куле.  В  табл.  37  приведены  инкременты  для
некоторых  связей,  заимствованные  как  из  работ
Лагемана  и  Корри,  так  и  из  работы  Вейсслера
[4378].  В  работах  Лагемана  и  Данбара  [1167]
и  Вейсслера  [2127,  4379]  аналогичные  измерения
получили  дальнейшее  развитие.
 Недавно  Баккаредда  и  Пино  [2366а]  пока¬
зали,  что  можно  получить  еще  лучшее  согласие
формулы  (214)  с  результатами  измерений,  если
вместо  инкрементов  связей  ввести  постоянные
радикалов,  например:—СН2ОН=315,  —СНО=
=282,  —С00н=308,  >C=N—ОН=285  (см.
также  [2660а]).
 Ряд  авторов  дал  трактовку  величины  S
с  точки  зрения  внутримолекулярных  сил  (Рао
[1676],  Лагеман  [1166]).  Наиболее  общий  вывод
формулы  дал  Альтенбург  [2310]х).
 После  того  как  еще  Рао  [1676]  установил,
что  выражение  р  Урад.  в  широких  пределах
не  зависит  от  температуры  и  давления,  Вада
 х)  См.  также  Schaaffs,  Acustica,  4, 	635
 (1954).—Прим.  ред.
 [4354]  исследовал,  подтверждается  ли  это  по¬
ложение  и  для  случая  замены  рад.  изотермиче¬
ской  сжимаемостью  риз..  Табл.  38,  составленная
Вада  для  толуола  и  ацетона,  дает  такое  под¬
тверждение.  Шаафс  [3963]  указывает,  что  отсюда
можно  найти  путь,  связывающий  вопрос  об
отношении  теплоемкостей  с  теоремой  об  адди¬
тивности.
 Вада  [4354]  называет  величину
 «молярной  сжимаемостью»  по  аналогии  с  введен-
деной  Рао  молярной  скоростью  звука  S=
=  У  с  М/р  [см.  формулу  (213)].  Пользуясь  соот¬
ношением  Рад.  =  1/рс2,  получим  из  (214а)
 откуда  следует,  что  для  каждой  чистой  неас¬
социированной  жидкости  величина  W  также
должна  быть  постоянной,  не  зависящей  от  тем¬
пературы.
 Недавно  Номото  [4900]  рассчитал  по  изме¬
ренным  значениям  с  и  р  ход  изменения  величины
W  и  S  для  39  жидких  смесей  в  зависимости  от
соотношения  компонентов.  Для  большинства
смесей  получается  линейная  зависимость;  для
смеси  тяжелой  и  легкой  жидкостей  полу¬
чается  линейная  зависимость  для  W,  график  же
для  S  дает  вогнутую  кверху  кривую.  Для
водных  смесей  получаются  слегка  выпуклые

254 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Таблица  38
 ЗАВИСИМОСТЬ  ВЕЛИЧИНЫ  р 	ОТ 	ТЕМПЕРАТУРЫ 	И 	ДАВЛЕНИЯ
 Толуол
 Ацетон
 Температура
 t,  °с‘
 о,  г/см3
 Риз.-Ю12,
см2/дин
 Р  (/^из.
 Давление,
 атм
 р,  г/смз
 Риз..Ю12>
см^  /дин
 Р  У  Риз.
 0
 0,8845
 78
 1,648
 1000
 0,8529
 55,9
 1,515
 10
 0,8754
 84
 1,648
 2000
 0,8952
 42,5
 1,530
 20
 0,8664
 90
 1,648
 3000
 0,9288
 32,1
 1,525
 30
 0,8573
 96
 1,645
 4000
 0,9554
 25,5
 1,517
 40
 0,8484
 103
 1,645
 5000
 0,9778
 21,7
 1,518
 50
 0,8369
 111
 1,645
 6000
 0,9978
 19,2
 1,522
 60
 0,8309
 120
 1,647
 7000
 1,0160
 17,3
 1,527
 кверху  кривые  как  для  величины  W,  так  и  для
величины  S.
 Так  как  в  каждом  гомологическом  ряду
свойства  последовательных  членов  меняются  по
строго  аддитивному  закону  по  мере  увеличения
молекулярного  веса,  то  Рао  [1676]  исследовал
зависимость  S  от  М  в  гомологических  рядах
и  нашел  соотношение
 S  =  aM  +  6, 	(215)
 где  а—постоянная,  практически  одинаковая  для
разных  гомологических  рядов,  а  6—постоянная,
 Ф  и  г.  294.  Зависимость  скорости  звука  с  и  молярной
скорости  звука  5  от  молекулярного  веса  для  1-оле-
финов.
 которая  сильно  изменяется  с  изменением  харак¬
тера  ряда.  Например,  для  алифатических  угле¬
водородов  а=  13,97,  6=155,  для  эфиров  уксус¬
ной  кислоты  а=  14,  6=32,  а  для  ароматических
углеводородов  а=  14,02,  6=—120.
 Деля  обе  части  равенства  (215)  на  М,  нахо¬
дим,  при  учете  (213),  формулу  c1/*lp=a-\-blМ.
Однако  известно1),  что  для  гомологических  рядов,
углеводородов,  последующие  члены  которых  раз¬
личаются  на  СН2,  вязкость  т\  пропорциональна
величине  М2.  Слеттовательно.
 На  это  соотношение  впервые  указали  Партха-
саратхи  и  Бакши  [4915],  проверившие  его  для
различных  гомологических  рядов.  Соответст¬
венные  графики  зависимости  величины  сг/з/р  от
l/v]1^  дают  различные  прямые,  пересекающиеся
в  одной  точке,  лежащей  на  оси  ординат;  для  а
получается  значение  13,56,  хорошо  согласую¬
щееся  с  приведенными  выше  числами.
 Лагеман  и  Данбар  [1167]  обнаружили  для
членов  любого  гомологического  ряда  линейную
зависимость,  аналогичную  зависимости  (215)
между  молярной  скоростью  звука  S  и  различ¬
ными  физическими  величинами,  например  моле¬
кулярной  рефракцией  MR,  парахором  р,  вяз¬
костью  Саудерса2)  т]',  постоянной  Ван-дер-
Ваальса  6,  молекулярным  магнитным  враще¬
нием  Н  и  критическим  объемом  Vk.  Эта  зави¬
симость  имеет  вил
 где  х—одна  из  перечисленных  физических  вели¬
чин.  В  качестве  примера  можно  привести  изо¬
браженную  на  фиг.  295  зависимость  молярной
 х)  См.,  например,  R.  Gartenmeister,  Zs„
phys.  Chem.,  5,  524,  (1890).
 2)  Здесь  подразумевается  предложенная  Саудерсом
[М.  Souders,  Journ.  Amer.  Soc.,  60,  154  (1938)]  ве¬
личина  (2,9-f  lnln  7])  Ж/р,  где  Ж—молекулярный  вес,
р—плотность,  a  yj—вязкость  в  миллипуазах.

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 255
 скорости  звука  S  от  парахора  р  и  вязкости
Саудерса  -ц'  для  четырех  различных  гомологи¬
ческих  рядов.  В  табл.  39  приведены  значения
постоянных  А  я  В  для  этих  рядов.
 Фиг.  295.  Зависимость  вязкости  Саудерса  и
парахора  от  молярной  скорости  звука  для  че¬
тырех  гомологических  рядов.
 Баккаредда  [2362а]  показал,  что  для  непо¬
лярных  жидкостей  имеет  место  пропорциональ¬
ность  между  молярной  скорбстью  звука  S
и  парахором  р,  причем  отношение  p/S  равно  0,2.
 Лагеман  и  Данбар  [1167]  показали,  далее,
что  между  точкой  кипения  Ts  или  критической
температурой  Tk  и  молярной  скоростью  S  также
существует  простая  зависимость,  выражаемая
уравнениями
 Ta=A+B\nS,  Tk  =  C+D\nS,  (217)
 где  Л,  Б,  С  и  D—постоянные  для  каждого  гомо¬
логического  ряда.
 Вейсслер,  Фитцджералд  и  Резник  [2131]
использовали  данные  Лагемана  и  Данбара  для
определения  по  измеренной  скорости  звука  мо¬
лекулярных  весов  высокомолекулярных  жид¬
костей,  принадлежащих  к  одному  гомологиче¬
скому  ряду.  Полагая,  например,  в  уравнении
(216)  величину  х  равной  молекулярной  рефрак¬
ции
 и  решая  это  уравнение  относительно  молекуляр¬
ного  веса  М  при  учете  соотношения  (213),  полу¬
чаем  выражение
 позволяющее  определить  молекулярный  вес  по
постоянным  А  и  В.  Эти  постоянные  в  свою  оче¬
редь  определяются  для  низших  членов  соответ¬
ствующего  ряда  по  известной  молярной  ско¬
рости  звука  и  молекулярной  рефракции.
 Вейсслер,  Фитцджералд  и  Резник  проверили
применимость  соотношения  (218)  для  ряда
этиленгликолей,  строение  которых  выражается
формулой  НО(СН2—СН2—0)ПН.  Результаты  их
исследований  приведены  в  табл.  40.  Для
сравнения  в  этой  таблице  даны  теоретические
значения  молекулярного  веса,  отвечающие  хи¬
мической  формуле  соединения,  а  также  значения,
определенные  по  измеренному  понижению  точки
замерзания.  Значения  М,  полученные  при  по¬
мощи  соотношения  (218),  лишь  на  несколько-
процентов  отличаются  от  теоретических  зна¬
чений.
 Таблица  39
 ПОСТОЯННЫЕ  А  И  В  ЛИНЕЙНОЙ  ЗАВИСИМОСТИ  молярной  СКОРОСТИ  ЗВУКА  от  РАЗЛИЧНЫХ  ФИЗИЧЕСКИХ
 ВЕЛИЧИН
 Ряд
 mr
 р
 V
 Ь
 Н
 А
 в
 А
 в
 А
 в
 А
 в
 А
 в
 Алифатические
 углеводороды
 101,4
 41,89
 16,67
 4,935
 150,3
 3,550
 220,6
 144,4
 89,7
 189,8
 Эфиры  уксусной
 кислоты  ....
 172,2
 38,61
 46,87
 4,551
 46,17
 4,555
 150,7
 140,1
 281,3
 169,4
 Одноатомные
 спирты
 81,63
 41,70
 —27,38
 5,072
 31,57
 3,454
 —313,6
 247,3
 123,4
 180,9
 Ароматические
 углеводороды
 —59,10
 39,61
 —41,31
 4,939
 -27,75
 4,035
 195,8
 147,3
 —1117
 186,9

256 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Таблица  40
 ЗНАЧЕНИЯ  МОЛЕКУЛЯРНОГО  ВЕСА  М  РАЗЛИЧНЫХ
ЭТИЛЕНГЛИКОЛЕЙ,  ОПРЕДЕЛЕННЫЕ  ПО  ИЗМЕРЕННОЙ
СКОРОСТИ  ЗВУКА
(по  Вейсслеру,  Фитцджералду  и  Резнику)
 Вещество
 Молекулярный  вес  М
 вычисленный
по  скорости
звука  с  при
помощи
выражения
(218)
 теорети¬
 ческое
 значение
 вычисленный
по  понижению
точки
замерзания
 Этиленгликоль
Диэтиленгликоль
Триэтиленгликоль
Т  етраэти  ленгликоль
Пентаэтиленгли-
коль  .....
Полиэтиленгли-
коль  200  .  .  .
Полиэтиленгли-
коль  300  .  .  .
Полиэтиленгли-
коль  400  ....
Полиэтиленгли-
коль  600  ....
 59,9
 111,5
 147,3
 195.7
 237.7
186,2
 302.7
 381.8
 546.9
 62,1
 106,1
 150.1
 194.2
 238.2
200±10
300±15
400±20
600±30
 60,8
 101,6
 148,5
 195.4
 234.5
183
315
384
561
 Поскольку  с  и  р  можно  без  труда  измерять
с  точностью  до  0,1%,  такой  метод  определения
молекулярного  веса,  согласно  Альтенбургу
[4580],  применимый  и  для  неразбавленных  вы-
сокополимеров  при  температурах  выше  точки
замерзания,  имеет  определенное  значение  для
производственных  измерений,  возможно  с  ис¬
пользованием  приборов  с  непосредственным  от¬
счетом  или  регистрирующей  аппаратуры.
 Далее,  с  целью  определения  молекулярного
веса  Вейсслер  [4377]  произвел  измерения  ско¬
рости  звука  в  полидиметилсилоксанах,  химиче¬
ское  строение  которых  выражается  формулой
 Различие  между  расчетными  и  эксперименталь¬
ными  значениями  колебалось  от  0,1  до  20%.
 Лагеман,  Вулф,  Эванс  и  Андервуд  [3359,
3363]  измеряли  скорость  звука  во  фторуглеродах
и  в  полимерах  хлортрифторэтилена.  Скорость
звука  в  этих  веществах  сравнительно  мала;
 например,  скорость  звука  в  гексадекафтор  геп¬
тане  составляет  при  60°  С  всего  444  м/сек.
В  то  время  как  в  исследованной  серии  подобных
веществ  молекулярный  вес  изменялся  от  525  до
948,  плотность—от  1,814  до  1,925  и  вязкость—
от  1,98  до  169,  скорость  звука  возрастала  только
с  731  до  839  м/сек.
 Мы  уже  отмечали  выше,  что  соотношение
Рао  S=c1/ZM/р  неприменимо  для  ассоцииро¬
ванных  жидкостей,  так  как  в  этом  случае  сте¬
пень  ассоциации,  а  следовательно,  и  эффектив¬
ный  молекулярный  вес  зависят  от  темпера¬
туры.  Например,  для  воды  кривая  зависимости
величины  S0/S£=(с1^8/р0)  (рt/c1^3)  от  темпера¬
туры  t  понижается  при  повышении  темпера¬
туры  (Вейсслер  [2124]).  Относительное  уменьше¬
ние  величины  SQ/St  является,  следовательно,
мерой  степени  ассоциации  в  данной  жидкости.
Таким  образом,  по  величине  скорости  звука
в  жидкости  можно  определять  степень  ассоциа¬
ции,  измерение  которой  вообще  затруднительно.
 Иттербек  и  Бок  [965,  2485]  пользовались
аналогичным  способом  для  определения  хода
относительной  ассоциации  ряда  жидкостей
[СС14,  С6Н6,  CS2  и  (С2Н5)20],  а  также  рассчи¬
тали  исходя  из  имеющихся  значений  скорости
звука  [600,  1550]  ход  относительной  ассоциации
в  сжиженном  гелии.  Если  положить  эту  вели¬
чину  в  Х-точке,  равной  единице,  то  для  Не1
выше  этой  точки  относительная  ассоциация
спадает  по  линейному  закону  при  повышении
температуры,  а  для  Hell  ниже  Х-точки  относи¬
тельная  ассоциация  изображается  кривой,  по¬
нижающейся  при  понижении  температуры.
 Иянгар  [3124]  исследовал  формулу  Рао  для
смесей  С6Н6—СС14,  С6Н6—С7Н8  и  С2Н5ОН—С6Н6.
Ассоциация  велика  в  первой  смеси  и  пренебре¬
жимо  мала  в  остальных.
 Измерение  скорости  звука  в  тяжелой  воде
(D20)  впервые  выполнил  Бэр  [145],  затем
Такеучи  и  Инай  [2039],  Йосиока  [2192],  Мак¬
Миллан  и  Лагеман  [1268],  а  в  последнее  время
Хойзингер  [3014,  3015].  Первые  четыре  иссле¬
дователя  применяли  метод  диффракции  света
на  ультразвуковых  волнах.  Мак-Миллан  и  Лаге¬
ман  производили  измерения  при  помощи  интер¬
ферометра,  описанного  в  п.  2  настоящего  пара¬
графа.  Соответствующие  данные  для  различных
температур  приведены  в  табл.  41.  Для  сравнения
приведены  значения  скорости  звука  для  обычной
воды  по  измерениям  Рандалла  [1668].  Для  тяже¬
лой  воды  максимальное  значение  скорости  звука
наблюдается  при  79°  С,  а  адиабатическая  сжи¬
маемость  имеет  минимум  при  67°  С.

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 257
 Таблица  41
 СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с  И  АДИАБАТИЧЕСКАЯ  СЖИМАЕМОСТЬ
рад.  ДЛЯ  ТЯЖЕЛОЙ  И  ОБЫЧНОЙ  ВОДЫ  ПРИ  РАЗЛИЧНЫХ
ТЕМПЕРАТУРАХ
 t,  °c  1
 pD20,
 г/см$
 cd2o,  MlceK
 Рад.  D20,
ltt12
см2/дин
 сн2о,  м1сек
 Рад.  Н20,
 ПТ12
 см^/дин
 по  дан¬
ным
 Йосиока
 по  дан¬
ным  Мак¬
Миллана
и  Лаге-
мана
 5
 1,1054
 1321
 52,5
 10
 1,1057
 1353
 50,05
 1448,0
 47,7
 15
 1,1056
 1371
 48,75
 20
 1,1050
 1386
 47,73
 1483,1
 45,5
 25
 1,1032
 1400
 1401
 46,25
 30
 1,1020
 1411,8
 1415
 45,53
 1509,1
 44,0
 40
 1437
 1529,5
 43,1
 45
 1,0966
 1440,8
 43,93
 50
 1453
 1543,5
 42,5
 60
 1,0895
 1458,8
 1460
 43,13
 1551,5
 42,05
 75
 1,0802
 1464,3
 43,18
 1557,0
 42,4
 83
 1,0750
 1463,7
 43,42
 1553,5
 42,58
 Для  обычной  воды  эти  значения  равны  соответ¬
ственно  74  и  65°  С  (фиг.  296).
 Фиг.  296.  Температурная  зависимость
скорости  звука  с  и  сжимаемости  рад-  Для
обычной  и  тяжелой  воды.
 В  самое  последнее  время  Хойзингер  [3014,
3015]  воспользовался  оптическим  методом,  опи¬
санным  в  п.  2  настоящего  параграфа,  для  изме¬
рения  температурной  зависимости  скорости
звука  в  обычной  и  тяжелой  воде.  Согласно  его
измерениям,  температура,  соответствующая
 17 	Л.  Бергман
 максимальной  скорости,  для  D20  лежит  при¬
мерно  на  1—3°  выше,  чем  для  Н20.  Температур¬
ные  коэффициенты  для  обеих  жидкостей  близки
друг  к  другу.  Адиабатическая  сжимаемость
для  D20  имеет,  как  это  видно  уже  из  данных
табл.  41,  несколько  большее  значение,  чем  для
Н20.  Недавно  Лагеман,  Гилли  и  Мак-Лерой
[4828]  измерили  скорость  звука  и  сжимаемость
в  переохлажденных  обычной  и  тяжелой  воде.
 4. 	Скорость  звука  в  сжиженных  газах
и  в  жидкостях  при  высоких  давлениях
 В  п.  1  настоящего  параграфа  уже  упомина¬
лось  о  том,  что  скорость  звука  в  сжиженных  га¬
зах  удалось  впервые  измерить  именно  с  по¬
мощью  ультразвука.  Применявшийся  для  этой
цели  Липманом  оптический  метод  описан  в  п.  2
настоящего  параграфа.  В  табл.  42  приведены
 Таблица  42
 ПЛОТНОСТЬ  р,  СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с,  АДИАБАТИЧЕСКАЯ
СЖИМАЕМОСТЬ  Рад>>  МОЛЯРНАЯ  ТЕПЛОЕМКОСТЬ  ПРИ
ПОСТОЯННОМ  ОБЪЕМЕ  Cv  И  ОТНОШЕНИЕ  УДЕЛЬНЫХ
ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ  х  ДЛЯ  СЖИЖЕННЫХ  ГАЗОВ
ПРИ  ТЕМПЕРАТУРЕ  t
 Сжиженный
 газ
 t,  °с
 р,  г/см$
 с,  м/сек
 Рад.  Ю12
см2/дин
 cv.
 кал)  моль
 X
 Аргон  .  .  .
 —  186
 1,404
 837
 102
 4,54
 2,2
 —189
 1,424
 863
 94
 4,48
 2,23
 Кислород  .
 -183,6
 1,143
 911
 107,2
 7,68
 1,70
 —210
 1,272
 ИЗО
 61,4
 7,40
 1,79
 Азот  .  .  .
 —  197
 0,815
 869
 163
 6,96
 1,96
 —203
 0,843
 929
 138
 6,75
 2,02
 Водород  .  .
 —252,7
 0,355
 1127
 221,8
 4,40
 1,57
 Гелий  .  .  .
 —269,1
 0,125
 179,8
 2474
 —271,5
 0,146
 231,4
 1279
 1,01
 значения  скорости  звука  в  жидких  кислороде,
азоте  и  аргоне  и  рассчитанные  по  этим  данным
значения  сжимаемости,  молярной  теплоемкости
при  постоянном  объеме  и  отношения  удельных
теплоемкостей  (Липман  [1207,  1208]).  Кроме
того,  в  табл.  42  приведены  интерферометриче-
ские  данные,  полученные  Финдли,  Питтом,
Смитом  и  Вильгельмом  [600]  для  жидкого  гелия,
и  данные  Питта  и  Джэксона  [1607]  для  жидкого
водорода.  Измерения  в  азоте  выполнены,

258 	Глава 	IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 Хиршлаффом  [890]  оптическим  методом,  а  также
Галтом  [686,  2861].  Последний  применял  им¬
пульсный  метод.  Этим  методом  он  измерил
также  скорость  звука  в  жидкиГх  кислороде,
аргоне  и  водороде.  Наконец,  измерения  в  жид¬
ком  гелии  были  осуществлены  Бэртоном  [390]
(интерферометрический  метод)  и  Пелламом  и
Сквайром  [1550,  3732]  (импульсный  метод).
 Иттербек,  Бок  и  Верхаген  [3108,  3112]
предприняли  интерферометрические  измерения
к  жидких  кислороде  и  азоте  в  интервале  тем¬
ператур  60—90°  К.  На  фиг.  297  представлены
результаты  их  измерений  наряду  с  некоторыми
измерениями  других  авторов.  Измерения  в  жид¬
ком  водороде  в  температурной  области  14—21°  К
(Иттербек  и  Верхаген  [3115])  дали  значения
скорости  звука,  растущие  с  течением  времени
1140—  1230  м/сек),  что  должно  быть  объяснено
постепенным  увеличением  количества  параводо¬
рода.  Те  же  авторы  измерили  скорость  звука
в  жидких  аргоне  и  метане  [3116].  Недавно
Верхаген  [5076]  из  измерений  скорости  звука
в  жидких  О,  N,  Аг  и  СН4  рассчитал,  пользуясь
 1200  г-
 Весьма  точные  измерения  импульсным  мето¬
дом  скорости  звука  в  жидком  гелии  вблизи
Х-точки  опубликовали  недавно  Аткинс  и  Чейз
 Фиг.  298.  Зависимость  скорости
звука  в  жидком  гелии  от  темпера¬
туры  при  давлении  испарения  (А)
и  при  давлении  1  атм  (В),
 2,47  атм  (С)  и  5,55  атм  (.D).
 [2343]  (см.  также  [2924,  3530,  3734]).  Термоди-
 намические  процессы,  происходящие  при  этом
в  гелии,  разобраны  в  теоретических  работах
Грёневольда  [745,  746],  а  также  в  работе  Пип-
пар  да  [4950].
 Для  измерения  скорости  звука  в  жидкой
двуокиси  углерода  вблизи  критической  точки
Нури  [1435]  пользовался  оптическим  методом,
Хаббард  и  Хергет  [933,  934],  а  также  Хергет
[831]—интерферометрическим  методом.  Измере¬
ния  скорости  звука  вблизи  критической  точки
выполнены  Нури  [3666,  3667]  в  закиси  азота
и  в  этане,  Клингом,  Николини  и  Тиссо  [3280]—
в  углеводородах,  в  частности  в  пентане  и  в  изо-
пентане,  и  Шнейдером  [4007]—в  шестифтористой
сере.  В  §  3,  п.  3  настоящей  главы  мы  вернемся
к  рассмотрению  полученных  этими  авторами
результатов.
 Зависимость  скорости  звука  в  жидкости  от
давления  исследовалась  в  более  старых  работах
Свансона  [2028,  2029],  пользовавшегося  интер¬
ферометром’,  описанным  в  п.  2  этого  параграфа,
и  Бикара  [284,  285],  применявшего  оптический
метод.  Результаты,  полученные  Свансоном  для
девяти  органических  жидкостей,  приведены
в  табл.  43;  результаты  измерений  Бикара  пред¬
ставлены  на  фиг.  299.  Согласно  данным  Бикара,
скорость  звука  растет  при  увеличении  давления
приблизительно  по  линейному  закону;  для  жид¬
костей  при  достаточном  удалении  от  точки  ки¬
пения  коэффициент  (Ас/Др)т  принимает  зна¬
чение  0,4  м!сек  •  атм.
 Недавно  Холтон  [896,  897]  измерял  скорость
звука  в  воде  при  давлениях  до  6000  атм  по
 Фиг.  297.  Зависимость  скорости  звука  в  сжи¬
женных  газах  от  температуры.
 О—Иттербек,  Бок  и  Верхаген,  535  кгц;  X—Иттер-
бек  и  Бок,  535  кгц;  ф—Липман,  1,5—65  мггц;
 А—Галт,  44,4  мггц;  Д—Питт  и  Джэксон,  427  кгц.
 формулой  (194),  радиусы  молекул  этих  газов
в  жидком  состоянии.
 На  фиг.  298  приведена  температурная  зави¬
симость  скорости  звука  для  жидкого  гелия  (кри¬
вая  А)  у  Теоретически  ожидаемый  скачок  ско¬
рости  звука  и  сжимаемости  в  Х-точке,  т.  е.
в  точке  фазового  перехода  второго  рода  при
2,19°  К,  в  действительности  не  наблюдался.
Однако  скачок  был  обнаружен  при  измерениях
при  повышенных  давлениях  (кривые  5,  С  и  D
на  фиг.  298,  соответствующие  давлениям  1,  2,47
и  5,55  атм).

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 259
 Таблица  43
 ЗАВИСИМОСТЬ  СКОРОСТИ  ЗВУКА  в  ОРГАНИЧЕСКИХ
ЖИДКОСТЯХ  ОТ  ДАВЛЕНИЯ
 Жидкость
 Бромистый  этил
Четыреххлористый
углерод  .
Хлороформ  .
 Эфир  ....
Пентан  .  .  .
Сероуглерод
Бензол  .  .  .
Толуол  .  .  .
Анилин  .  .  .
 Скорость  звука  с,  м[сек
 при  давлении
1  кг/см*
 885
 912
 986
 993
 1005
 1136
 1290
 1313
 1640
 при  давлении
300  кг/см2
 1000
 1048
 1097
 1255
 1281
 1268
 1416
 1447
 1745
 времени  пробега  импульса  в  интерферометре
с  постоянной  длиной  пути.  В  табл.  44  приведены
измеренные  значения  скорости  звука  вместе
с  рассчитанными  по  ним  значениями  адиабатиче¬
ской  сжимаемости.
 Фиг.  299.  Зависимость  скорости  звука  от  давления
для  различных  жидкостей.
 Альтенбург  [2313]  дал  формулу  для  зависи¬
мости  от  давления  скорости  звука  в  органиче¬
ских  веществах,  выведенную  на  основании  мо¬
дели  жидкости,  тесно  примыкающей  к  пред¬
ставлениям  о  строении  твердого  тела.
 В  этой  связи  следует  еще  упомянуть  о  не¬
скольких  работах,  в  которых  исследовалось  влия¬
ние  магнитного  или  электрического  поля  на
скорость  звука  в  жидкостях.  Объединяя  изве¬
стные  термодинамические  уравнения  с  законом
Кюри  для  парамагнитных  веществ  и  пользуясь
 Таблица  44
 ЗАВИСИМОСТЬ  СКОРОСТИ  ЗВУКА  и  СЖИМАЕМОСТИ
ОТ  ДАВЛЕНИЯ  для  ВОДЫ  ПРИ  30  И  50°  С
 предложенной  Лэром  формой  уравнения  со¬
стояния,  Рао  [1675]  пришел  к  следующему  тео¬
ретическому  выводу:  в  магнитном  поле  *  вели¬
чина  удельной  теплоемкости  при  постоянном
объеме  Cv,  входящая  в  уравнение  состояния,
получает  приращение,  равное  аН2/Та,  где  а—
некоторая  постоянная,  Н—напряженность  маг¬
нитного  поля,  Т—абсолютная  температура.  От¬
носительное  изменение  скорости  звука,  согласно
Рао,  равно
 где  а—магнитный  момент  на  единицу  массы
жидкости.  Например,  для  нитробензола  при
комнатной  температуре  в  практически  осущест¬
вимых  магнитных  полях  эффект  должен  был
оказаться  равным  3—4%.  Различные  авторы
пытались  подтвердить  влияние  магнитного  поля
на  скорость  звука.  Однако  ни  исследования
Тильмана  [2058]  для  нитробензола  при  полях
до  22  ООО  эрстед,  ни  исследования  Шаафса
[1824]  для  нитробензола  и  концентрированных
растворов  сернистого  железа,  хлористого  же¬
леза  и  железистосинеродистого  калия  при  полях
до  10  400  эрстед  не  обнаружили  предсказанного
Рао  эффекта.
 Тильман  [2058],  а  также  Шаафс  [3963]  не
обнаружили  изменения  скорости  звука  в  орга*
нических  жидкостях,  в  частности  в  нитробен¬
золе,  под  влиянием  электрического  поля;  как
известно,  электрическое  поле  ориентирует  моле¬
кулы  нитробензола,  что  дает  оптический  эффект
двойного  лучепреломления  (эффект  Керра).  Ба¬
роне  и  Джакомини  [179]  также  не  могли  обна¬
ружить  влияния  магнитного  или  электрического
поля  на  скорость  звука  в  жидкостях  (см.  также
Бонетти  [2493]).
 17*

260
 Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 Нолл  [3647]  исследовал  влияние  попереч¬
ного  электрического  поля  на  распространение
звука  в  жидкостях,  обладающих  дипольным
моментом;  опыты  должны  были  выяснить,  моду¬
лирует  ли  переменное  электрическое  поле  фазу
или  амплитуду  звуковой  волны  с  частотой
10  мггц,  распространяющейся  в  жидкости.  Хотя
чувствительность  установки  была  достаточной
для  обнаружения  относительного  изменения
скорости  звука,  равного  2  •  10-8,  и  изменения
поглощения  на  5  •  10-4  дб!см  при  электрическом
поле  1  кв!см,  однако  никакого  эффекта  в  непро¬
водящих  органических  жидкостях  обнаружено
не  было.  В  электропроводящих  жидкостях  на¬
блюдалась  фазовая  модуляци,  пропорциональ¬
ная  квадрату,модулирующего  напряжения,  обу¬
словленная  влиянием  нагревания  на  скорость
звука.  В  связи  с  этим  данный  метод  непосред¬
ственно  может  быть  использован  для  измерения
температурного  коэффициента  скорости  звука.
 5. 	Скорость  звука  в  расплавах
 Джейкоб  [3125]  впервые  применил  импульс¬
ный  метод,  описанный  в  п.  2  настоящего  пара¬
графа,  для  измерения  скорости  звука  и  ее  темпе¬
ратурной  зависимости  в  расплавленных  олове
и  свинце.  Для  олова  были  найдены  для  300°  С
значения  с=2278  м/сек  и  dc/dT=—0,57  м/сек  на
градус.  Соответственные  значения  для  свинца
при  400°  С  составляли:  с=1356  м!сек\  dc/dT=
—0,23  MfceK  на  градус.  Найденные  по  этим  дан¬
ным  значения  с  для  точки  плавления  лишь  на
несколько  процентов  отличаются  от  значений,
полученных  для  металлических  стержней  при
температуре,  лежащей  непосредственно  ниже
точки  плавления1).
 Недавно  Клеппа  [3271—3273]  применил
обычную  импульсную  методику  для  измерения
скорости  звука  в  расплавах  металлов  и  в  рас¬
плавленной  сере  и  для  расчета  по  этим  данным
сжимаемости  и  отношения  теплоемкостей.
В  табл.  45  приведена  сводка  полученных  им
значений.
 При  расчете  по  значениям  табл.  45  величины
Грюнайзена  7=а1//риз.С„  (V—атомный  объем,
Cv—атомная  теплоемкость,  а—объемный  коэф¬
фициент  теплового  расширения)  для  жидких
металлов  получаются  значения,  лишь  незначи¬
тельно  отличающиеся  от  значений  у  Для  твер¬
дого  состояния  вещества  при  20°  С.  Отсюда
 х)  Это  совпадение  вызывает  сомнения,  так  как  ско¬
рость  звука  в  стержнях  существенно  отличается  от  ско¬
рости  звука  в  неограниченной  среде,  получаемой  при
измерениях  с  использованием  импульсного  метода.—
Прим.  ред.
 Таблица  45
 СКОРОСТЬ  ЗВУКА  с,  АДИАБАТИЧЕСКАЯ  СЖИМАЕМОСТЬ
Рад.,  ОТНОШЕНИЕ  ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ  х  И  ТЕМПЕРАТУРНЫЙ
КОЭФФИЦИЕНТ  dcjdT  ДЛЯ  РАСПЛАВОВ  РАЗЛИЧНЫХ
МЕТАЛЛОВ,  ДЛЯ  РАСПЛАВЛЕННОЙ  СЕРЫ  И  ДЛЯ  РТУТИ
 Вещество
 t,  °с
 с,  м/сек
 dc/dT,
м/сек-  град
 Рад.-Ю12.  '
м/сек-град
 я
 28,5
 967±10
 58,1
 1,14
 Рубидий
 39
 1260±10
 42,7
 1,15
 Сера
 115
 1350±10
 30,4
 1,14
 50
 1440±10
 -0,7
 3,58
 1,16
 Таллий
 302
 1625±15
 3,40
 1,2
 Висмут
 271
 1635-h15
 3,70
 1,15
 Свинец
 327
 1790±15
 2,92
 1,2
 Калий
 64
 1820±20
 —0,5
 36,2
 1,11
 156
 2215±20
 —0,5
 2,9
 1,12
 Кадмий
 321
 2220±20
 2,58
 1,24
 232
 2270±20
 -0,7
 2,79
 1,11
 Натрий
 98
 2395±25
 —0,3
 18,7
 1,12
 Галлий
 29,5
 2740±50
 2,19
 1,1
 419
 2790±б0
 1,95
 1,23
 следует,  что  жидкие  металлы  при  температуре,
лежащей  непосредственно  выше  точки  плавле¬
ния,  находятся  в  состоянии,  подобном  твердому.
Исключением  являются  только  галлий  и  висмут
благодаря  изменению  структуры,  наступающему
в  точке  плавления.  Позднее  скорость  звука
в  расплавленном  натрии  измеряли  Почапский
и  Куимби  [3780].
 6. 	Измерения  скорости  звука  в  смесях
и  растворах
 Зависимость  между  скоростью  звука  и  кон¬
центрацией  компонент  смеси  двух  различных
жидкостей  лишь  в  редких  случаях  изображается
прямой  линией.  Только  для  некоторых  веществ,
как  например  для  смесей  толуола  с  этиловым
спиртом  [1815],  гептана  с  пентаном  [3127],
четыреххлористого  углерода  с  ацетоном  [1815],
гексадекана  с  гептаном  [4320]  или  бутилбензола
с  2,2-диметил  бутаном  [4320],  скорость  звука
в  смеси  с12  можно  рассчитать  по  известному
правилу  смешения:  для  смеси  двух  молей
 МЛ  +  М2С2  =  (М1  +  М2)С12> 	(219)
 где  Мг  и  М2—молекулярные  веса,  а  сг  и  с2—
скорости  звука  для  компонент.
 Ясно,  что  это  простое  правило  нарушается
при  ассоциации  молекул  компонент  с  образо¬

261
 ванием  комплексов  разной  величины.  Поэтому
обычно  ход  кривых  зависимости  скорости  звука
или  сжимаемости  смеси  от  концентрации  ее  ком¬
понент  имеет  более  или  менее  сложный  характер.
Мы  будем  называть  эти  кривые  концентрацион¬
ными  характеристиками  скорости  звука  или
сжимаемости.
 Фиг.  300.  Концентрационные  характеристики  скорости  звука  с  и  сжимае¬
мости  р  для  различных  смесей  жидкостей.
 Такого  рода  характеристики  были  получены
Баккаредда  [2362],  Бикар  и  Айе  [286],  Дануссо
[2660  в,  г],  Бэртоном  [389],  Дерензини  и  Джа¬
комини  [504,  505],  Эрнстом  [560],  Габриелли
и  Пойани  [2859],  Якобсоном  [3127],  Михай¬
ловым  [1356,  1359,  1360],  Михайловым  и  Чисто-
разумом  [3561],  Натта  и  Бакаредда  [3624],  Пар¬
шадом  [1508, 	1509, 	1510],  Партхасаратхи
 [1526],  Песке  и  Джакомини  [1555],  Рао  [1682],
Сахером  [1782],  Шаафсом  [1815],  Смитом  и
Эвингом  [1951],  Туомикоски  и  Нурми  [2084],
Уиллардом  [2143],  Виллисом  [2158],  а  также
Вильсоном  и  Ричардсом  [2162].
 В  табл.  46  приведены  исследованные  до  на-
стояш.его  времени  смеси  жидкостей.  Концент¬
рационные  характеристики  скорости  звука  и
сжимаемости  для  различных  смесей  жидкостей,
 бензола  обе  характеристики  имеют  точку  пере¬
гиба  (фиг.  300,  б).  Для  смеси  четыреххлористого
углерода  и  бензола  характеристика  скорости
звука  все  время  расположена  ниже,  а  характе¬
ристика  сжимаемости—выше  прямой,  соединяю¬
щей  соответствующие  точки  для  чистых  комео-
нент  (фиг.  300,  в).  Для  смеси  этилового  эфира
с  хлороформом  характеристика  скорости  звука
имеет  минимум,  тогда  как  характеристика  сжи¬
маемости  монотонно  поднимается  (фиг.  300,  г),
 В  работе  Сетта  [4065]  приведено  сопоставле¬
ние  около  50  концентрационных  характеристик
скорости  звука  и  сжимаемости.
 Объяснение  всех  особенностей  концентра¬
ционных  кривых  весьма  затруднительно,  и  ре¬
шение  этих  чрезвычайно  интересных  вопросов
потребует  еще  многих  исследований.
 полученные  Паршадом  [1508, 	1509, 	1510]
 (фиг.  300),  показывают  разнообразие  форм  таких
кривых.  Так,  например,  у  всех  смесей  различных
спиртов  с  водой  (фиг.  300,а)  максимум  скорости
звука  и  минимум  адиабатической  сжимаемости
наблюдаются  в  области  объемных  концентраций
спирта  20—25°.  Для  смеси  этилового  спирта  и

262 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Таблица  46
 СМЕСИ  ЖИДКОСТЕЙ,  ДЛЯ  КОТОРЫХ  ПРОВОДИЛИСЬ  ИЗМЕРЕНИЯ  СКОРОСТИ  ЗВУКА  И  СЖИМАЕМОСТИ
 Смесь  жидкостей
 Литература
 Смесь  жидкостей
 Литература
 [2634]
 Вода—этилгликолевый  эфир  ....
 [389]
 Анилин—уксусная  кислота
 [1360]
 Вода—этиловый  спирт 		 .
 [286,  389,-698,  1356,
 Анилин—этиловый  эфир
 [1815]
 1508,  2148,  2158,
 Ацетон—анилии
 [1815]
 3127]
 Ацетон—бензол
 [1815,  2084,  2143]
 Вода—этиловый  спирт—хлористый
 Ацетон—бромоформ
 [1815]
 натрий
 [3724]
 Ацетон—вода
 [389,  1360,  1670,
 [1815,  2084,  2162,
 1682,2143,  2158,
 2660г]
 3127]
 Гептан—я-бутиловый  спирт
 [2162]
 Ацетон—гептан
 [2084]
 Гептан—гексадекан
 [4320]
 Ацетон—  я-дихлорбензол
 [1815]
 Гептан—декалин
 [2660г]
 Ацетон—нитробензол
 [1815]
 Г  ептан—пентан
 [3127]
 Ацетон—нитрохлор-оксилол  ....
 [2143]
 Гептан—полиизобутилен
 [3624]
 Ацетон—резорцин
 [1815]
 Гептан—хлорбензол
 [2084]
 Ацетон—фенол
 [1815]
 Гептан—хлористый  метилен  ....
 [2084]
 Ацетон—хлороформ
 [1509]
 Г  ептан—четыреххлористый  углерод
 [1815,2084,  2660в]
 Ацетон—этиловый  спирт
 [2158]
 Г  ептан—этиловый  спирт
 [2084]
 Бензол—гептан
 [1815,2084,2162]
 Гликоль—вода
 [389]
 Бензол—я-дихлорбензол
 [1815]
 Глицерин—вода
 [394,  2143,  2158]
 Бензол—метиленхлорид
 [2084]
 Диоксан—вода
 [389]
 Бензол—нитробензол
 [1815]
 Изопропиловый  спирт—вода  ....
 [389]
 Бензол—я-нитротолуол
 [1815]
 ж-Ксилол—я-хлортолуол
 [2660в]
 Бензол—паральдегид
 [1815]
 Метилгликолевый  эфир—вода  .  .  .
 [389]
 Бензол—сероуглерод
 [2084]
 Метиловый  спирт—вода
 [245,389,619,  1360,
 Бензол—толуол
 [2859]
 1508,  1555]
 Бензол—хлорбензол
 [1815,  2084]
 Метиловый  спирт—глицерин  ....
 [1815]
 Бензол—хлороформ
 [560,  1815,  2660В,
 Метиловый  спирт—изоамиловый
 2859]
 спирт
 [2660b]
 Бензол—четыреххлористый  углерод  .
 [1510,  1526,  1815,
 Метиловый  спирт—нитробензол  .  .
 [2859]
 2084,  2859]
 Метиловый  спирт—резорцин  ....
 [1815]
 Бензол—этиловый  спирт  ......
 [1510,  2084]
 Метиловый  спирт—фенол
 [1815]
 Бензол—этиловый  эфир
 [1510]
 Метиловый  спирт—четыреххлори¬
 Бутилбейзол—2,2-диметилбутан  .  .  .
 [4320]
 стый  углерод
 [505]
 Бутилгликолевый  эфир—вода  .  .  .
 [389]
 Метиловый  спирт—этиловый  спирт  .
 [2859]
 Бутиловый  спирт—гептан
 [1510,  2162]
 Муравьиная  кислота—вода
 [1359]
 т/?в/72-Бутиловый  спирт—вода  .  .  .
 [389]
 Парафиновое  масло—четыреххлори¬
 трет-Бутя  ловый  спирт—метил  овый
 стый  углерод
 [560]
 спирт
 [389,  2660в]
 Пиридин—вода
 [1360]
 Вода—бутилгликолевый  эфир  .  .  .
 [389]
 Пропиловый  спирт—вода
 [1508]
 Вода—mpem-бутиловый  спирт  .  .  .
 [389]
 я-Пропиловый  спирт—вода
 [389]
 Вода—гликоль
 [389]
 Сероуглерод—четыреххлористый  уг¬
 Вода—глицерин
 [394,  2143,  2158]
 лерод
 [1526]  .
 Вода—диоксан
 [389]
 Толуол—бензол
 [2859]
 Вода—метиловый  спирт
 [245,389,619,
 [2859]
 1360,  1508,  1555]
 Толуол—нитродихлор-о-ксилол  .  .  .
 [2143]
 [389,  1508,  3127]
 [2660  в]
 Вода—триэтиламин
 [2634]
 Толуол—этиловый  эфир
 [1815]
 Вода—уксусная  кислота
 [1360,  1951]
 [1360,  1951]
 Вода—формальдегид
 [2362,  4063]
 [2362,  4063]

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 263
 Таблица  46  (продолжение)
 Смесь  жидкостей
 Литература
 Смесь  жидкостей
 Литература
 Хлорбензол—бензол
 [1815,  2084]
 Четыреххлористый  углерод—хлоро¬
 Хлорбензол—гептан
 [2084]
 форм
 [2859]
 Циклогексан—бензол
 [2660г]
 Четыреххлористый  углерод—этило¬
 Циклогексан—я-гептан
 [2660в]
 вый  спирт
 [504,  1782]
 Циклогексан—декалин
 [2660в]
 Этилацетат—четыреххлористый  угле-
 Четыреххлористый  углерод—ацетон
 [1815]
 [1510,  1526]
 Четыреххлористый  углерод—гептан
 [1815,  2084]
 Этилгликолевый  эфир—вода  ....
 [389]
 Четыреххлористый  углерод—метило¬
 Этиловый  спирт—бензол
 [1510,  2084]
 вый  спирт
 [505]
 Этиловый  спирт—вода
 [286,  389,  698,  1356,
 Четыреххлористый  углерод—п-нитро¬
 1508,  2148,  2158,
 толуол
 [1815]
 3127]
 Четыреххлористый  углерод—парафи¬
 Этиловый  спирт—метиловый  спирт  .
 [3127]
 новое  масло
 [560]
 Этиловый  спирт—нитробензол  .  .  .
 [2859]
 Четыреххлористый  углерод—сероуг-
 Этиловый  спирт—четыреххлористый
 [1526]
 углерод
 [504,  1782]
 Четыреххлористый  углерод—тетра-
 Этиловый  эфир—анилин
 [1815]
 лин
 [1526]
 Этиловый  эфир—бензол
 [1510]
 Этиловый  эфир—хлороформ  ....
 [1509]
 Паршад  пытался  в  делом  ряде  работ  подойти
к  объяснению  этих  явлений  исходя  из  внутри¬
молекулярных  сил.  Мы  уже  говорили  в  п.  3
настоящего  параграфа,  что  ассоциация  молекул
в  большие  комплексы  вызывает  увеличение  сжи¬
маемости.  Вода  и  спирт,  например,  представ¬
ляют  собой  полярные  легко  ассоциирующиеся
жидкости;  при  их  смешивании  происходит  ча¬
стичное  разрушение  молекулярных  ассоциаций
в  одной  или  в  обеих  жидкостях,  что  ведет
к  уменьшению  сжимаемости  и  увеличению  ско¬
рости  звука.  Паршад  называет  такое  динамиче¬
ское  взаимодействие  между  молекулами  «дина¬
микой  смеси  жидкостей».
 Изучая  диэлектрическую  проницаемость  и
скорость  звука  в  водных  смесях  метилового
спирта,  Фёрстер  [619]  уже  в  1932  г.  обнаружил
увеличение  скорости  звука  в  воде  при  добавле¬
нии  к  ней  спирта  и  объяснил  это  явление  анало¬
гичным  образом.  Он  предполагает,  что  действие
спирта  приводит  к  нарушению  молекулярных
ассоциаций  воды;  возникновение  электростати¬
ческих  сил  между  молекулами  спирта  и  воды
приводит  к  увеличению  внутреннего  давления
в  воде  и,  следовательно,  к  уменьшению  сжимае¬
мости  (теория  Таманна).
 При  добавлении  к  воде  ацетона  также  наблю¬
дается  уменьшение  сжимаемости  и  увеличение
скорости  звука.  Рао  [1682]  объясняет  эти  явле¬
 ния  расщеплением  под  действием  ацетона
комплексов  (Н20)3  на  одинарные  или  двойные
молекулы.  При  увеличении  количества  ацетона
диссоциация  прекращается,  и  далее  наблюдается
примерно  линейное  уменьшение  скорости  звука
и  линейное  увеличение  сжимаемости  с  увели¬
чением  концентрации  ацетона.
 Образование  водородных  мостиков  в  смеси
ацетон—хлороформ  или  ассоциация  диполей
в  смеси  этиловый  эфир—хлороформ  могут  вызы¬
вать  изменения  межмолекулярных  сил  сцепле¬
ния  и,  таким  образом,  приводить  к  уменьше¬
нию  или  увеличению  сжимаемости.  Сахер
[1782]  исследовал  зависимость  скорости  звука
от  концентрации  в  смеси  полярной  (С2Н5ОН)
и  неполярной  (СС14)  жидкостей.  Измерения  по¬
казали  наличие  минимума  концентрационной
характеристики  скорости  звука  при  молярной
концентрации  полярной  компоненты,  равной
 0,04,  при  которой,  кроме  того,  кривые  ориентаци¬
онной  поляризации,  теплоты  смешивания  и  плот¬
ности  имеют  ярко  выраженные  особенности.
 В  работе  Эрнста  [560]  приведено  интересное
замечание  о  различии  формы  характеристик  ско¬
рости  звука  для  двух  бинарных  смесей,  из  ко¬
торых  одна  (хлороформ—бензол)  подчиняется
закону  Рауля  понижения  упругости  пара,  а  дру¬
гая  (четыреххлористый  углерод—парафин)  не
подчиняется  этому  закону.  Характеристика  пер¬

264 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 вой  смеси  монотонно  поднимается,  а  характери¬
стика  второй  имеет  явно  выраженный  макси¬
мум  (фиг.  301).  Одновременно,  пользуясь  опти¬
ческим  методом  Бергмана  и  Гёлиха  (см.  гл.  III-,
 Фиг.  301.  Концентрационные  характе¬
ристики  скорости  звука  для  бинарных
смесей.
 §  4,  п.  3),  Эрнст  наблюдал  картину  звуковых
волн  в  смесях  жидкостей  и  обнаружил  ячеистую
структуру  волнового  фронта  для  смеси  четырех¬
хлористого  углерода  с  парафиновым  маслом  при
 Фиг.  302.  Картина  звуковых  волн  в  сме¬
си  четыреххлористого  углерода  с  парафи¬
новым  маслом  при  концентрации  парафино¬
вого  масла  80  вес.%.
 концентрации,  соответствующей  максимуму  ско¬
рости  звука.  Это  явление  (фиг.  302),  указываю¬
щее  на  резкое  изменение  структуры  жидкости,
сохраняется  продолжительное  время  и  всегда
 воспроизводимо.  Возможно,  что  под  действием
звуковых  волн  в  критической  области  происхо¬
дит  частичное  разделение  смеси  на  ее  компонен¬
ты.  Однако,  согласно  расчетам  Герцфельда
[852],  этот  эффект  разделения  слишком  незна¬
чителен,  чтобы  обусловить  описанное  явление.
 Недавно  Якобсону  [3127]  удалось-  для  не¬
которых  случаев  истолковать  теоретически  ход.
изменения  адиабатической  сжимаемости  смесей  _
Для  идеального  случая  смеси  двух  неассоции-
£ованных  жидкостей  сжимаемость  раствора  р
аддитивно  составляется  из  произведений  сжи¬
маемостей  и  концентраций  для  компонент.  Таким'
образом,
 где  V—объемная  концентрация  растворенного
вещества  со  сжимаемостью  Р2  в  растворителе  со
сжимаемостью  рх.  Для  смеси  гептана  с  пентаном
сжимаемость,  рассчитанная  по  формуле  (220),
в  точности  совпадает  с  измеренной.
 Для  случая,  когда  молекулы  растворителя
ассоциированы,  например,  при  посредстве  водо¬
родных  мостиков,  которые  разрушаются  при
введении  растворяемого  вещества,  результи¬
рующая  сжимаемость  рассчитывается  по  фор¬
муле
 P  =  vpa  +  (1-V)ft  +  V(l-V<0(l  -в)  FI  (221)
 Здесь  множитель  (1—9)  указывает  степень  раз¬
рушения  водородных  мостиков  в  растворителе,,
а  показатель  ф  указы¬
вает,  в  какой  степени
растворенные  молекулы  ^
стремятся  к  ассоциации.
 В  зависимости  от  боль¬
шей  или  меньшей  степе¬
ни  этого  стремления  ве¬
личина  ф  будет  меньше
или  больше  единицы;
при  этом,  конечно,  игра¬
ет  роль  и  характер  рас¬
творителя.  Множитель  £
дает  изменение  сжимае¬
мости,  обусловленное  из¬
менением  водородных
связей  в  структуре  воды,
а  величина  F  содержит
некоторые  коэффициен¬
ты,  учитывающие  приблизительную  форму  моле¬
кул.  Как  показал  Якобсон,  эти  величины  могут
быть  определены  по  известным  физическим  дан¬
ным.  В  качестве  примера  на  фиг.  303  дана  концен¬
трационная  характеристика  сжимаемости  для
смеси  метиловый  спирт—вода,  рассчитанная  по

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 265
 формуле  (221).  Экспериментальные  значения  обо¬
значены  кружками;  совпадение  теории  с  опытом
получается  очень  хорошее.
 Далее,  для  случая,  когда  молекулы  раство¬
ренного  вещества  обладают  дипольным  моментом
и  плотность  упаковки  молекул  растворителя
 Фиг.  304.  Зависимость  концентрационных  ха¬
рактеристик  скорости  звука  от  температуры'для
смесей  этилового  спирта  с  водой.
 изменяется  благодаря  электрострикции,  Якоб¬
сон  дает  формулу
 P  =  vp8  +  (l-v-e)p1  +
 4-V(l  —  V4-)  (1  —0) 	— 	eC 	(1 	—V).  (221a)
 Здесь  s—так  называемый  коэффициент  электро¬
стрикции,  а  С—обусловленное  им  изменение
сжимаемости.  Якобсон  проводил  эксперимен¬
тальную  проверку  формул  в  водных  растворах
амидов  гликолевой  и  молочной  кислот,  гли¬
коля,  а  также  а-  и  р-аланина.  Дальнейшие  све¬
дения  можно  найти  в  оригинальных  работах.
 Мы  уже  упоминали  в  п.  3  настоящего  пара¬
графа,  что  только  вода  имеет  положительный
температурный  коэффициент  скорости  звука;
во  всех  других  жидкостях  скорость  звука  умень¬
шается  при  повышении  температуры.  Можно
предположить,  что  в  смеси  той  или  иной  жид¬
кости  с  водой  скорость  звука  при  определенной
концентрации  не  будет  зависеть  от  температуры.
 Исследования  этой  проблемы,  весьма  сущест¬
венной  для  решения  различных  технических
вопросов  (ультразвуковые  модуляторы  света  для
телевидения,  ультразвуковые  линии  задержки,,
жидкости  для  преобразователей  ультразвуко¬
вого  изображения  в  видимое  [4688]),  осущест¬
влены,  например,  Джакомини  [698,  702]  и
Уиллардом  [2148].  Согласно  измерениям  Джа¬
комини,  при  повышении  температуры  максимум
скорости  звука  в  смеси  этиловый  спирт—вода
смещается  в  сторону  меньших  концентраций
(фиг.  304).  Все  кривые  пересекаются  в  одной
точке  при  определенной  концентрации  этило¬
вого  спирта  (17%),  т.  е.  при  этой  концентрации
скорость  звука  не  зависит  от  температуры.  На
 Фиг.  305.  Температурная  зависимость  скорост
звука  для  смесей  этилового  спирта  с  водой.
 фиг.  305  даны  графики  температурной  зависи¬
мости  скорости  звука  для  различных  концен¬
траций  этилового  спирта  в  воде.  При  концен¬
трации  15,62%  скорость  звука  в  интервале
5—45°  С  оказывается  уже  достаточно  постоян¬
ной  для  ряда  практических  целей.
 Кривые  на  фиг.  304  указывают  на  уменьше¬
ние  максимального  значения  скорости  звука
при  повышении  температуры,  а  также  на  сдвиг
максимума  в  сторону  меньших  концентраций;
одновременно  наблюдается  расширение  пика

'266 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 кривой  скорости  звука  при  повышении  темпе¬
ратуры.  Согласно  Паршаду  [1517],  пытавше¬
муся  объяснить  это  явление,  при  повышении
температуры  начинается  разрушение  молеку¬
лярных  ассоциаций  воды  и,  следовательно,  для
полного  разрушения  ассоциаций  требуется
меньшее  количество  спирта;  это  обусловливает
сдвиг  максимума  скорости  звука  или  соответ¬
ственно  минимума  сжимаемости  в  сторону  мень¬
ших  концентраций.  Ширина  пика  кривой  зави¬
сит  от  области  концентраций,  в  которой  проис¬
ходит  существенная  деполимеризация  молекул
воды.  Чем  шире  эта  область,  тем  больше  ши¬
рина  пика.  В  свою  очередь  эта  область  тем  шире,
чем  больше  разрушение  молекулярных  ассоциа¬
ций  воды,  обусловленное  повышением  темпе¬
ратуры  и  не  зависящее  от  действия  спирта.
 Согласно  Паршаду  [1150,  1516],  добавление
небольших  количеств  соли  может  вызвать  в  сме¬
сях  вода—спирт  такое  же  изменение  характе¬
ристик  скорости  звука,  как  и  повышение  темпе¬
ратуры,  так  как  при  растворении  соли,  как
известно,  также  происходит  уменьшение  степени
ассоциации  молекул  воды.  Так,  например,  со¬
гласно  Паршаду  [3724],  для  смеси  водного  рас¬
твора  поваренной  соли  с  этиловым  спиртом  ма¬
ксимум  скорости  смещается  от  1600  м/сек  при
25  объемн.  %  спирта  в  отсутствие  соли  до
1710  м/сек  при  10%  спирта  и  концентрации  соли
10  н.
 Дальнейшие  исследования  температурной  за¬
висимости  скорости  звука  смесей  были  прове¬
дены  Уиллардом  [2148,  2150].  Согласно  Уил¬
ларду,  температурная  зависимость  скорости
звука  в  водном  растворе  выражается  в  первом
приближении  уравнением
 с,  =  ст-  0,0245  (fm-*)2,
 где  ст—максимальная  скорость  звука,  tm—соот¬
ветствующая  температура.  Графики  этого  урав¬
нения  (уже  приведенного  в  п.  3  настоящего  па¬
раграфа  для  случая  воды)  для  различных  смесей
имеют  вид  парабол,  изображенных  на  фиг.  306.
Сплошными  линиями  изображены  параболы  в  об¬
ласти  температур,  соответствующей  жидкому
состоянию,  для  которой  возможны  наблюдения.
Фиг.  306  поясняет,  почему  только  для  воды  тем¬
пературный  коэффициент  положителен.  Для
воды  ветвь  параболы,  поднимающаяся  при  по¬
вышении  температуры,  лежит  в  доступном  для
наблюдений  интервале  5—100°  С,  у  всех  же
других  жидкостей  этот  интервал  соответствует
ветви,  опускающейся  при  повышении  темпера¬
туры.  Так  как  вблизи  температуры,  соответ¬
ствующей  вершине  параболы,  скорость  звука
 лишь  незначительно  зависит  от  температуры,
то  в  тех  случаях,  когда  существенно  получение
постоянной  скорости  звука,  следует  подбирать
 Температура
 Фиг.  306.  К  вопросу  о  температурной  зависи¬
мости  скорости  звука  в  жидкостях.
 такую  смесь,  для  которой  при  данной  темпера¬
туре  скорость  звука  имеет  максимум.
 Ф  и"г.  307.  Температурная  зависимость  макси¬
мальной  скорости  звука  и  концентрации  для  вод-
ных^смесей  некоторых  органических  жидкостей.
 На  фиг.  307  даны  графики  зависимости  от
температуры  максимальных  значений  скорости
звука,  а  также  соответствующих  концентраций

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 267
 для  водных  смесей  некоторых  органических
жидкостей.  Так,  например,  в  смеси  этиловый
спирт—вода  скорость  звука  1590  м/сек  при
Зб°С  получается  при  концентрации  13,5  вес.  %
спирта,  в  водной  смеси  формамида  скорость
звука  1565  м/сек  при  50°  С  соответствует  кон¬
центрации  20  вес.  %  формамида.  Согласно
Уилларду,  этот  способ  позволяет  также  подби¬
рать  смеси  из  трех  компонент.
 Дерензини  и  Джакомини  [504,  505]  под¬
робно  исследовали  температурную  зависимость
скорости  звука  в  смесях  этилового  и  мети-
 Фиг.  308.  Скорость  звука  в  растворах  высо¬
кой  концентрации.
 лового  спирта  с  четыреххлористым  углеродом.
В  этом  случае  наблюдается  лишь  параллельное
смещение  концентрационных  характеристик  ско¬
рости  звука  при  повышении  температуры.  В  от¬
дельных  смесях  температурная  зависимость  ско¬
рости  звука  в  интервале  температур  5—45°  С
строго  линейна.
 Обратимся  теперь  к  исследованиям  скорости
звука  в  растворах.  В  п.  1  настоящего  параграфа
мы  показали,  что  измерения  скорости  звука
в  растворах  электролитов  могут  привести  к  цен¬
ным  выводам  об  изменении  сжимаемости  в  зави¬
симости  от  валентности  ионов  и  т.  п.  Фрейер
[662]  произвел  при  помощи  интерферометра
измерения  скорости  звука  и  сжимаемости
в  водных  растворах  щелочей.  Полученные  им
данные  приведены  на  фиг.  308.  Повышение
концентрации  вызывает  во  всех  растворах
уменьшение  сжимаемости,  что  находится  в  сог¬
ласии  с  теорией.  При  повышении  концентрации
скорость  звука  в  водных  растворах  NaCl,  NaBr,
КС1  и  KBr  увеличивается,  а  в  растворах  NaJ
 и  KJ  скорость  звука  сначала  проходит  через
минимум,  поскольку  здесь  изменение  плотности,
обусловленное  повышением  концентрации,  вна¬
чале  преобладает  над  эффектом  уменьшения
сжимаемости.
 В  последнее  время  Прозоров  [1639]  произвел
при  помощи  интерферометра  измерения  сжимае¬
мости  водных  растворов  сильных  электролитов,
например  NaCl,  NaN03,  КС1,  KBr,  KN03,
MgS04,  ZnS04,  CuS04,  CdS04,  Na2SOH,  Na2S04,
K2S04,  HC1,  HN03,  H2S04  и  CH3COOH,  а  также
некоторых  органических  жидкостей.  Резуль¬
таты  его  измерений  подтвердили  приведенную
в  п.  1  настоящего  параграфа  формулу  Гуккера
для  зависимости  сжимаемости  от  концентрации.
Эта  формула  подтверждается  также  и  работой
Джакомини  и  Песке  [707],  проводивших  измере¬
ния  в  водных  растворах  Са(С104)2,  Sr(Cl04)2,
Pb(N03)2,  CdS04  и  РЬС12  оптическим  методом
вторичной  интерференции.
 Лунден  [1256,  1257]  определил  по  измерен¬
ной  скорости  звука  сжимаемость  сорока  девяти
растворов  электролитов  в  области  молярных
концентраций  от  0,02  до  1  и  рассчитал  отсюда
действие  ионов  на  растворитель.
 Пракаш,  Саксена  и  Сривастава  [3798]  не¬
давно  показали,  что  так  называемая  «отрицатель¬
ная  вязкость»,  наблюдаемая  в  водных  растворах
иодистого  аммония  и  хлористого  калия1),  ска¬
зывается  также  и  на  скорости  звука.  В  области
малых  концентраций  между  0  и  10%  наблю¬
дается  аномальный  ход  скорости:  сначала  убыва¬
ние  скорости  по  сравнению  с  чистой  водой,  при
концентрациях  от  4  до  6%  минимум,  затем  снова
рост  скорости.
 Дальнейшие  исследования  в  этой  области
приведены  в  следующих  работах: 	Барнарт
 [2385],  Бранка  и  Каррелли  [2533],  Буонсанто
[2577],  Гуккер,  Лэмб,  Марч  и  Хаг  [29461,
Хербек  [3004],  Кришнамурти  [3327,  3328],
Лал  [3366,  3367],  Маринин  [3484],  Номото  и
Кишимото  [3662а],  Сибайя  и  Нарасимхайя
[4095].
 Измерения  скорости  звука  в  водных  раство¬
рах  сахарозы  (С12Н2201х),  рафинозы  (С18Н32016),
декстрозы  (С6Н1206)  и  левулезы  (С6Н1206)  в  за¬
висимости  от  концентрации  и  температуры
выполнены  в  работе  Рандалла  [1668].
 Кудрявцев  и  Сорокина  [3338]  сообщают  об
измерениях  скорости  звука  в  растворах  нафта¬
лина  в  бензоле  и  четыреххлористом  углероде,
дифениламина  в  четыреххлористом  углероде
и  камфоры  в  четыреххлористом  углероде.
 х)  См.,  например,  A.  S  р  г  i  n  g,  Pogg.  Ann.,  159,  1
(1876);  К.  S  1  о  t  t  e,  Wied.  Ann.,  20,  257  (18b3).

268 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Впервые  вопросом  о  связи  скорости  звука
в  растворе  со  скоростью  звука  в  растворенном
веществе  занялся  Шаафс  [1815].  Как  было  ука¬
зано  выше,  скорость  звука  в  смесях  и  растворах
далеко  не  всегда  линейно  зависит  от  весовой
концентрации  растворенного  вещества.  Поэтому
правила  смешения  здесь  неприменимы  и  рас¬
считать  скорость  звука  в  растворенном  веществе
по  скорости  звука  в  растворе  не  удается.
 Примером  могут  служить  концентрационные
характеристики  скорости  звука  для  растворов
камфоры  и  n-нитротолуола  (фиг.  309).  Опыту
соответствуют  лишь  сплошные  участки  кривых
(слева)  для  концентраций,  достижимых  при  тем¬
пературе,  при  которой  производился  опыт.  При
экстраполяции  этих  кривых  до  концентрации
100%  получаются  значения  скорости  звука,
приближенно  соответствующие  скорости  звука
 Фиг.  309.  Изотермические  концентрационные  харак¬
теристики  скорости  звука  для  растворов  камфоры
(С10Н16О)  и  n-нитротолуола  (n-C6H4CH3N02).
 в  растворенном  веществе.  Действительно,  в  не¬
которых  случаях  эти  значения  совпадают,  на¬
пример,  для  камфоры  (см.  фиг.  309).  Далее,
исходя  из  скорости  звука  в  водных  растворах
рамнозы  (С6Н1205)  и  тростникового  сахара
(С12Н22Ои)  Шаафс  определил  с  точностью  до
5%  скорость  звука  в  твердых  поликристаллах
этих  веществ  (соответственно  2400  и  2300  м/сек).
 Однако  обычно  экстраполяция  дает  значение
скорости  звука  для  переохлажденного  жидкого
состояния  растворенного  вещества;  это  видно,
например,  из  фиг.  310,  где  слева  представлена
концентрационная  характеристика  скорости
звука  для  раствора  паральдегида  в  метило¬
вом  спирте,  экстраполированная  до  концентра¬
ции  100%,  а  справа—кривая  температурной
зависимости  скорости  звука  в  чистом  параль-
 Фиг.  311.  Температурная  зависимость  скорости  звука
для  расплавленных  n-нитротолуола  (п-С6Н4СНзЫ02)
и  я-дихлорбензола  (п-С6Н4С12).
 кружками.  Такой  метод  дает  возможность  на
основании  измерений  скорости  звука  в  растворах
и  расплавах  делать  заключения  о  скорости
звука  в  соответствующих  твердых  телах.  Это
позволяет  обойтись  без  непосредственных  изме¬
рений,  представляющих  иногда  известные
трудности.
 Измерения  скорости  звука  в  переохлажденном
 дегиде  при  температуре  выше  его  точки  плавле¬
ния  (12,4°  С),  экстраполированная  до  0°  С.  Обе
экстраполированные  точки  практически  совпа¬
дают.  На  фиг.  311  показана  температурная  за¬
висимость  скорости  звука  для  расплавленных
п-нитротолуола  и  п-дихлорбензола.
 Фиг.  310.  Концентрационная  характеристика  ско¬
рости  звука  для  раствора  паральдегида  в  метиловом
спирте  (слева)  и  температурная  зависимость  скорости
звука  для  паральдегида  (справа).
 Экстраполированные  значения  для  0°  С  практи¬
чески  совпадают  с  полученными  при  экстрапо¬
ляции  данных  для  растворов  этих  веществ  (см.
фиг.  309)  значениями,  обозначенными  на  фиг.  311
 выполненные  Петралья
 салоле

§  1.  Скорость  звука  в  жидкостях
 269
 м  Чеволани  [3747]  в  температурном  диапазоне
32—56°С,  не  обнаружили  при  переходе  через  точку
плавления  никакого  скачка,  как  это  имеет  место,
например,  для  диэлектрической  проницаемости.
 В  этой  связи  следует  упомянуть  ряд  работ
Натта  и  Баккаредда  13622—3627],  измерявших
скорость  звука  в  расплавленных  и  растворенных
высокополимерных  соединениях.  Эти  измерения
показали,  между  прочим,  что  скорость  звука  за¬
метно  растет  при  увеличении  молекулярного
веса;  так,  например,  скорость  звука  в  полиизо-
’бутилене  с  молекулярным  весом  3000  равна
1500  м/сек,  в  то  время  как  это  же  вещество  с  мо¬
лекулярным  весом  200  000  обладает  скоростью
звука,  равной  1850  м/сек.
 Хотя  этот  результат  и  представляется  про¬
тиворечащим  изложенному  в  п.  3  настоящего
параграфа,  однако  его  можно  объяснить,  если
считать  причиной  увеличение  длины  молеку¬
лярных  цепей,  как  на  это  указывал  еще  Парт¬
хасаратхи.
 Далее,  существенно,  что  как  скорость  зву¬
ка  с,  так  и  молярная  скорость  звука  S  зависят
для  данного  радикала  от  числа  и  вида  развет¬
влений  в  молекуле.  Скорость  звука  можно
вычислить,  производя  расчет  по  формулам  (213)
и  (214)  для  каждого  радикала  и  затем  склады¬
вая  результаты.  Тогда,  зная  отношение  ^ЭКСП.  /£выч.  t
можно  найти  формфактор  f,  который  примерно
равен  1  для  неразветвленных  молекул,  как
например  найлон  и  полиоксиэтилен;  для  поли-
 Таблица  46а
 •СКОРОСТЬ  ЗВУКА  И  ФОРМФАКТОР  в  НЕКОТОРЫХ
ВЫСОКОПОЛИМЕРНЫХ  ВЕЩЕСТВАХ  ПРИ  20°С
 Вещество
 Скорость
 звука,
 м/сек
 Формфак¬
 тор
 .Природный  парафин  (температура
 плавления  60°С)
 1421
 1,00
 Оштиновый  парафин  (температу¬
 ра  плавления  90°С)
 1497
 1,02
 Полиэтилен  ICI  (мол.  вес  19  000)
 1600
 1,00
 Полиоксиэтилен
 1602
 1,03
 Найлон  6,6 	,
 1680
 1,00
 Полиизобутилен  (низкомолекуляр¬
 ный)
 1495
 0,80
 Полиизобутилен  В  (мол.  вес  200)
 1848
 0,79
 Бутилкаучук
 1395  *
 0,65
 Полистирол  (мол.  ЕГес  40  000)  .  .
 1500
 0,82
 Полиметилакрилат
 1257
 0,89
 Декстрин
 1980
 —
 меров,  содержащих  при  каждом  втором  атоме
углерода  в  цепи  этильную  или  фенильную  груп¬
пу,  f  принимает  значение  0,82;  для  веществ
с  еще  более  разветвленными  цепями,  как  бутил-
каучук,  растворенный  в  циклогексане  или  в  геп¬
тане,  f  снижается  даже  до  значений  0,65—0,7.
Формфактор  дает,  таким  образом,  меру  числа  и
величины  ветвей  в  данном  полимере.  В  табл.  46а
даны  средние  значения  скорости  звука  в  неко¬
торых  расплавленных  или  растворенных  поли¬
мерах  по  измерениям  Натта  и  Баккаредда
[3626],  экстраполированные  до  20°  С,  и  соот¬
ветствующие  значения  формфактора.
 При  подготовке  данной  книги  к  печати  по¬
явилась  работа  Альтенбурга  [4580],  в  которой
автор  развивает  свои  соображения  о  низкомоле¬
кулярных  жидкостях  (см.  п.  3  настоящего  пара¬
графа),  перенося  их  на  расчет  скорости  звука
в  высокополимерных  соединениях.
 При  учете  строения  макромолекул  автор  ис¬
ходит  из  их  элементарных  звеньев,  принимая
во  внимание  как  связи  между  разными  цепями,
так  и  связи  главных  валентностей  в  пределах
одной  макромолекулы.  Приведем  здесь,  не  входя
в  подробности  расчета,  только  окончательный
результат:
 где  Е—упругость  связи,  Р—степень  полимери¬
зации,  Nl—число  Лошмита,  Р—средняя  сте¬
пень  полимеризации,  А  и  В—постоянные.  Уп¬
ругость  связи  Е  составляется  аддитивно  из  уп¬
ругостей  связи  концевых  и  средних  элементов
цепи.  При  помощи  формулы  (222)  оказывается
возможным  найти  степень  полимеризации  вы¬
сокополимерного  вещества  без  растворителя
при  температуре  выше  точки  замерзания,  зная
скорость  звука  и  плотность;  для  этого  доста¬
точно  получить  значения  Р  для  двух  членов  го¬
мологического  ряда.  Альтенбург  выполнил  про¬
верку  этого  метода  на  рядах  парафинов,  1-оле-
финов,  полимеров  хлортрифторэтилена  и  поли¬
метил  си  л  океанов.
 В  заключение  упомянем  еще  несколько
работ,  имевших  целью  по  скорости  звука  в  су¬
спензии  определить  сжимаемость  взвешенных
в  ней  частиц.  Уже  в  1930  г.  Герцфельд  [848]
опубликовал  теорию  распространения  звука
в  жидкостях  со  взвешенными  в  них  малыми
твердыми  или  жидкими  частицами.  Предпола¬
гая,  что  как  размеры  частиц,  так  и  амплитуда
колебаний  малы  по  сравнению  с  длиной  звуко¬
вой  волны,  и  пренебрегая  затуханием,  Герц¬
фельд  получил  следующее  уравнение:

270 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 где  Р2—искомая  адиабатическая  сжимаемость
взвешенных  частиц,  р2—их  плотность,  $19  рх  и
с±—соответственно  сжимаемость,  плотность  и
скорость  звука  в  чистой  жидкости,  в  которой
взвешены  частицы,  с0—скорость  звука  в  су¬
спензии,  а  а—объемная  концентрация  взве¬
шенных  частиц.  Для  сферических  частиц  с  ра¬
диусом  г  а—4/3тиNr3,  где  N—число  частиц  в  1  см3.
 Пользуясь  уравнением  (223),  Рандалл  [1668]
измерял  скорость  звука  в  суспензиях  частиц
стекла  пирекс  в  воде  (r^  1  р,,  а  от  0,022  до  0,07).
Полученные  им  результаты  дают  лишь  качест¬
венную  оценку,  так  как  ввиду  незначительного
различия  между  величинами  q  и  с0  погреш¬
ность  сравнительно  велика.
 Недавно  Урик  [2089]  вновь  обратился  к  этому
вопросу.  Он  предполагает,  что  взвешенные
частицы  настолько  малы  по  сравнению  с  длиной
волны,  что  можно  пренебречь  диффракцией  на
этих  частицах,  которая  имела  решающее  значе¬
ние  при  выводе  уравнения  Герцфельда.  В  этом
случае  плотность  р0  и  сжимаемость  (30  суспензии
аддитивно  зависят  от  тех  же  величин  для  твер¬
дой  и  жидкой  компонент  суспензии;  это  выра¬
жается  уравнениями
 где  а—объемная  концентрация  взвешенных  ча¬
стиц,  а  индексы  0,  1  и  2  относятся  к  суспензии,
чистой  жидкости  и  взвешенному  веществу  соот¬
ветственно.  Отсюда  для  скорости  звука  в  су¬
спензии  получается  уравнение
 (224)
 которое  при  учете  равенства  с\  =  1  /р1Р1  прини¬
мает  вид
 где  для  краткости  введены  обозначения  а  =
 =(р2—pi)/pi>  b=ih—h)ih-
 Кривая  зависимости  величины  отношения
cjc0  от  концентрации  суспензии  а  имеет  форму
параболы,  причем  при  некоторой  концентрации
ат,  определяемой  формулой
 Урик  измерял  скорость  звука  в  суспензиях
каолина  в  воде,  а  также  в  эмульсиях  ксилола
в  воде  и  воды  в  ксилоле.  Фиг.  312  соответствует
скорости  звука  в  суспензиях  каолина  при  сред¬
ней  величине  частиц  1,1  р..  При  увеличении  кон¬
центрации  скорость  звука  падает  до  минималь¬
ного  значения  при  содержании  каолина  20  объ-
емн.  %  и  затем  снова  увеличивается.  Сплошные
кривые  А  и  В  представляют  собой  рассчитан¬
ные  из  уравнения  (225)  графики  cJcQ  для  значе¬
ния  отношения  сжимаемостей  р2/рх,  равных  0,05
и  0.  Штрихпунктирная  кривая  построена  по
уравнению  Герцфельда  (223).
 Фиг.  312.  Зависимость  скорости  звука
в  суспензии  каолина  в  воде  от  концентра¬
ции.
 Для  определения  сжимаемости  взвешенных
частиц  целесообразно  переписать  уравнение
 (225) 	в  виде
 существует  максимум  или  минимум.
 (226)
 где  р  =р0/рх—отношение  плотности  взвешенного
вещества  к  плотности  жидкости,  в  которой  оно
взвешено.
 Для  случая  неизвестной  концентрации  а
уравнение  (225)  можно  привести  к  виду
 Величина  а!b  представляет  собой  отношение  раз¬
ности  плотностей  взвешенного  вещества  и  чистой

§  1,  Скорость  звука  в  жидкостях
 271
 жидкости  к  разности  их  сжимаемостей  и  яв¬
ляется  независимым  от  концентрации  параметром
суспензии,  который  можно  определить  из  изме¬
рений  скорости  звука  в  суспензии  и  в  чистой
жидкости.  Если  сжимаемость  последней  из¬
вестна,  то  можно  определить  и  сжимаемость  взве¬
шенных  частиц.  Урику  удалось  определить  та¬
ким  способом  сжимаемость  эритроцитов  крови
лошади,  которая  равна  34  *  10-12  см2/дин,  при
сжимаемости  чистой  плазмы  40-10-12  см2/дин
(см.  также  [3105]).  Урик  и  Эймент  [4319]  вы¬
вели  еще  более  общее  соотношение  для  вели¬
чины  cJCq,  подтвержденное  ими  эксперимен¬
тально  в  опытах  над  эмульсиями  ртуть—вода
и  бромоформ—вода  при  малых  и  средних  кон¬
центрациях.
 7. 	Дисперсия  звука  в  жидкостях.
 Гиперзвуковые  волны
 До  сих  пор  мы  предполагали,  что  скорость
звука  не  зависит  от  частоты.  По  ряду  причин,
рассмотрением  которых  мы  займемся  в  следую¬
щем  параграфе,  постановка  вопроса  о  наличии
дисперсии  скорости  звука  в  жидкостях  вполне
обоснована.  Целый  ряд  ученых  занимался  иссле¬
дованием  этого  вопроса  (Бэр  [156,  157],  Датта
[535],  Гидеман,  Зейфен  и  Шройер  [882],  Криш-
нан  [1128],  Партхасаратхи  [1529,  1532],  Равин-
дранат  [1689],  Рандалл  [1703],  Шпаковский
[1981,  1982,  1984],  Цаховал  [2197,  2198].  Часть
этих  исследований  дала  отрицательные  резуль¬
таты  [156,  157,  1128,  1529,  1981];  из  остальных
одни  показали  увеличение,  другие—уменьшение
скорости  звука  на  несколько  промилей  при  из¬
менении  частоты  в  пределах  примерно  от  3500
до  57  ООО  кгц.  Однако  эти  положительные  ре¬
зультаты,  по-видимому,  обусловлены  не  изме¬
нением  частоты,  а  либо  описанным  в  п.  2  на¬
стоящего  параграфа  температурным  эффектом,
либо  деформацией  волновых  фронтов.  Так,  на¬
пример,  Матосси  [1327]  проверил  весьма  тща¬
тельные  измерения  Датта,  обнаружившего
в  воде  увеличение  скорости  звука  на  1,5°/0,
и  показал,  что  это  увеличение  вызвано  мест¬
ными  нагреваниями  в  звуковом  поле.  То  же
вновь  подтвердили  уже  многократно  упоминав¬
шиеся  точные  измерения  Шройера  [1885].
 Недавно  Оуян  Те-чао  [2054]  как  будто
удалось  обнаружить  в  сероуглероде  уменьше¬
ние  скорости  звука  в  диапазоне  частот  400—
1360  кгц;  однако  оно  также  может  быть  обуслов¬
лено  местным  повышением  температуры.
 Для  исключения  температурного  эффекта  при
измерении  скорости  звука  в  жидкостях  на  раз¬
 личных  частотах  Партхасаратхи,  Панде  и  Панчо-
ли  [1539]  одновременно  возбуждали  в  кварце¬
вом  излучателе  колебания  нескольких  частот,
например  колебания  основной  частоты  и  две
гармоники  (см.  гл.  III,  §  4,  п.  2).  Диффракция  на
одновременно  возникающих  в  жидкости  звуко¬
вых  волнах  различной  частоты  позволила  опре¬
делять  скорость  звука  в  один  и  тот  же  момент
времени  и,  следовательно,  при  одной  и  той  же
температуре.  При*  исследовании  этим  методом
ряда  веществ  (ксилол,  толуол,  четыреххлори¬
стый  углерод,  хлороформ,  анилин)  в  диапазоне
частот  5—10  мггц  дисперсия  не  была  обнаружена.
 Новейшие  измерения  Партхасаратхи,  Чхапга-
ра  и  Сингха  [4928],  выполненные  тем  же  мето¬
дом  для  сложных  эфиров  в  диапазоне  частот
4,3—15,9  мггц,  также  дали  отрицательный  ре¬
зультат.  Весьма  точные  измерения  Бартеля
и  Нолла  [2410],  выполненные  при  помощи
интерферометра,  описанного  в  п.  2  этого  пара¬
графа,  показали,  что  в  диапазоне  частот  5—
25  мггц  дисперсия  в  воде,  ксилоле,  спирте
и  обычных  электролитах  ниже  0,08%.
 Шаламах  [1843]  исследовал  скорость  звука
в  диапазоне  частот  700—3000  кгц  в  изобутило-
вом  спирте,  гераниоле  и  дигидроцитронеллоло-
вом  эфире  при  температурах  от—80  до  15°  С;
он  обнаружил  при  более  высоких  температурах
слабую  отрицательную  дисперсию  (dc/df<  0)  во
всех  трех  жидкостях  и  при  более  низких  тем¬
пературах  положительную  дисперсию  (dc/df>  0)
в  двух  последних  жидкостях.
 Как  мы  увидим  в  следующем  параграфе,  из¬
мерение  поглощения  звука  позволяет  заранее
предсказать,  что  из  всех  до  сих  пор  исследован¬
ных  жидкостей  только  в  уксусной  кислоте,
пропионовой  кислоте  и  в  метилацетате  можно
ожидать  дисперсии  скорости  звука  в  диапазоне
частот  порядка  нескольких  мегагерц.  Экспери¬
ментально  это  удалось  подтвердить  Лэмбу,
Андреа  и  Берду  [1170а]  для  уксусной  кислоты,
Лэмбу  и  Хаддарту  [3371]  для  пропионовой
кислоты  (см.  также  §  2,  п.  5  настоящей  главы).
Во  всех  других  исследованных  жидкостях
появление  дисперсии  следует  ожидать  лишь
при  очень  высоких  частотах,  еще  не  доступных
для  опытного  исследования.
 К  этим  результатам  приходят  также  Гхош
и  Верма  [2878,  2879],  рассчитавшие  дисперсию
звука  в  жидкостях  на  основе  теории  жидкого
состояния  Фюрта1).  Эта  теория  предполагает
наличие  в  жидкости  полостей,  лежащих  между
 х)  R.  F  u  г  t  h,  On  the  Theory  of  Holes  in  Liquids*
Proc.  Phys.  Soc.,  52,  768  (1940).

272 	Г  л  а  в  а  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 малыми  кристаллическими  участками,  и  объяс¬
няет  на  основе  этого  предположения  характер¬
ные  свойства  жидкого  состояния,  в  частности
текучесть  жидкостей.  С  наличием  полостей  свя¬
зана  определенная  энергия,  которую  можно
рассчитать  исходя  из  термодинамических  со¬
ображений.  Под  воздействием  звука  полости  то
смыкаются  (в  фазе  сжатия),  то  вновь  возникают
(в  фазе  разрежения).  Вследствие  релаксации
при  этом  часть  звуковой  энергии  теряется,  что
приводит  к  поглощению  и  связанной  с  ним
дисперсии  звука.
 Датта  [2720]  указывает  на  то,  что  наблю¬
давшееся,  например,  Уиллардом  [2143]  расши¬
рение  диффракционных  спектров  при  диффрак-
ции  света  на  ультразвуке  в  случае  сильно  погло¬
щающих  жидкостей  указывает  на  наличие  дис¬
персии  звука  в  таких  жидкостях.  Дальнейшие
опыты  в  этом  направлении,  несомненно,  яв¬
ляются  благодарной  задачей  (см.  также  Датта
и  Мукхерджи  [4  87]).
 Мэзон,  Бейкер,  Мак-Скимин  и  Хайсс  [1314]
нашли  в  сильно  вязких  полиизобутиленах  дис¬
персию  звука  в  области  между  1  и  10  мггц,
обусловленную  релаксацией  сдвиговой  вязкости
и  допускающую  теоретический  расчет.
 Рост  скорости  звука  в  пальмитиновой  кис¬
лоте  вблизи  точки  плавления  на  частоте  около
1,8  мггц,  сопровождаемый  падением  скорости
на  более  высоких  частотах,  был  установлен
Вада,  Шимбо  и  Ода  [4357].  Однако,  так  как
авторы  указывают  на  усиление  этого  эффекта
при  увеличении  интенсивности  звука,  можно
предположить,  что  здесь  причиной  является  не
дисперсия,  а  деполимеризация,  т.  е.  разрыв
длинных  молекулярных  цепей  (см.  гл.  VI,
■§  5,  п.  3).
 Гиперзвуковые  волны.  При  прохождении
монохроматического  света  через  жидкость  спект¬
ральная  линия  превращается  в  дублет1).  Сог¬
ласно  теоретическим  соображениям,  высказан¬
ным  уже  Бриллюэном  [367]2),  это  явление  объ¬
ясняется  брэгговским  отражением  света  от  рас¬
пространяющихся  во  всех  направлениях  упру¬
гих  волн,  захватывающих  широкий  диапазон
частот  и  обусловленных  тепловыми  флуктуа¬
циями  плотности  жидкости.  Следуя  Рао  [1679],
эти  упругие  волны  с  частотой  109—1010  гц
 *)  Помимо  дублета,  описываемого  приведенной  ав¬
тором  формулой,  имеется  также  несмещенная  линия.—
Прим.  ред.
 2) 	Такую  структуру  линий  рассеяния  независимо  от
Бриллюэна  предсказал  Мандельштам  в  1918—1926  г.
[5194а].—Прим.  ред.
 обычно  называют  гиперзвуковыми  волнами.  Дуб¬
лет  образуется  потому,  что  в  общем  случае
существуют  две  волны,  распространяющиеся
в  противоположных  направлениях  и  рассеи¬
вающие  свет.  Наблюдающееся  при  этом  изме¬
нение  частоты  света  определяется,  согласно*  вы¬
ражению  (147),  формулой
 Av=  ±  2v-^-sin<p,
 где  9—угол  рассеяния  света,  а  С—скорость
света.  Угол  рассеяния  дает  длину  волны,
а  допплеровское  изменение  частоты  света—
частоту  гиперзвуковых  волн,  что  позволяет  оп¬
ределить  скорость  этих  волн  чисто  оптическим
методом  по  тонкой  структуре  рассеянного  света.
Рао  [1679,  1680]  впервые  осуществил  подобного
рода  измерения  в  четыреххлористом  углероде
и  ацетоне.  В  первой  жидкости  скорость  гипер¬
звуковых  волн  примерно  на  15%  превышала
скорость,  измеренную  на  ультразвуковых  ча¬
стотах;  в  ацетоне  она  была  примерно  на  20%
меньше1).  Если  увеличение  скорости  в  четырех¬
хлористом  углероде  можно  отнести  за  счет  дис¬
персии  звука,  то  уменьшение  скорости  в  ацетоне
представляется  удивительным.  Однако  после¬
дующие  измерения  Рао  и  Рамайя  [1681]  пока¬
зали,  что  в  некоторых  других  жидкостях  ско¬
рость  гиперзвуковых  волн  также  меньше  ско¬
рости  ультразвуковых  волн.  Это  явление  объ¬
ясняют  тем,  что  увеличение  теплопередачи  при
этих  чрезвычайно  малых  длинах  волн  (Х<  10~8  см)
обусловливает  изотермическое,  а  не  адиабати¬
ческое  распространение  звука2)  (см.  также  §  3,
п.  1  настоящей  главы).
 Дальнейшие  измерения  скорости  гиперзвуко¬
вых  волн,  особенно  с  точки  зрения  зависимости
от  вязкости  жидкости,  были  выполнены  Рама¬
ном  и  Рао  [1664,  1665]  и  Раманом  и  Венкате-
свараном  [1666, 	1667].  Поскольку  дублет
 остается  резким,  вязкость  жидкости,  по-види¬
мому,  не  оказывает  влияния  на  распространение
гиперзвуковых  волн.  Например,  для  глицерина
при  частоте  1,53-1010  гц  скорость  гиперзвуко¬
вых  волн  равна  2500  м!сек.  Отсюда  следует
предположить,  что  при  таких  высоких  частотах
глицерин  ведет  себя  как  твердое  тело3).
 г)  Работы  [1679,  1680]  оказались  ошибочными.  См.
статьи  Фабелинского  и  др.  [5219а].—Прим.  ред.
 2) 	Объяснение,  которое  дает  автор,  неверно.  На¬
ступления  термической  дисперсии  нельзя  еще  ожидать
на  гиперзвуковых  частотах:  частоты  же,  отвечающие
Ъ^Ю-8,  в  жидкостях  не  наблюдались.—Прим.  ред.
 3) 	Объяснение,  которое  дает  автор,  неверно.  В  дей¬
 ствительности  эффект  обусловливается  релаксацион¬
 ными  явлениями  в  жидкости.  —  Прим.  ред.

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 273
 ЗВУКА  В  ЖИДКОСТЯХ
 Поглощение  звука  зависит  также  от  тепло¬
проводности  среды,  в  которой  распространяются
звуковые  волны;  благодаря  теплопроводности
происходит  теплообмен  между  участками  сжа¬
тия  и  разрежения  в  звуковой  волне,  что  при¬
водит  к  уменьшению  энергии  звуковой  волны.
Согласно  Кирхгофу  [1047],  коэффициент  пог¬
лощения  звука,  обусловленный  теплопровод¬
ностью,  равен
 (42а)
 a,
 Из  формулы  (231)  следует,  что  коэффициент
поглощения  а  пропорционален  квадрату  ча¬
стоты  звука.  Поэтому  в  качестве  характеристики
поглощения  часто  пользуются  не  зависящей  от
частоты  величиной  а'  =а/р.  В  этом  случае  фор¬
мул  а_  (42)  принимает  вид
 ?  Иногда  в  качестве  независимого  от  частоты
коэффициента  поглощения  пользуются  величи¬
ной  a  =%l2\  при  этом  а"  =с2л'.
 В  табл.  47  приведены  рассчитанные  Бикаром
[282]  значения  а  для  некоторых  жидкостей,
а  также  доли  а',  обусловленной  вязкостью,
и  доли,  обусловленной  теплопроводностью.  Как
видно  из  этой  таблицы,  последняя  часть  на¬
столько  незначительна,  что  при  рассмотрении
звуковых  явлений  в  жидкостях  ею  почти  всегда
можно  пренебречь.  Теоретическое  значение  а
для  воды  при  частоте  100  кгц  составляет
8,5-10~7  смт1,  т.  е.  расстояние,  на  котором
сила  звука  уменьшается  в  е  раз,  равно
 1. 	Основные  сведения  о  поглощении  звука
в  жидкостях
 Как  было  показано  в  гл.  1,  §  4,  поглощение
плоской  волны  характеризуется  коэффициентом
поглощения  а,  согласно  формуле  (41):
 Формула  дает  значение  амплитуды  Ах  после
пробега  пути  х  при  начальной  амплитуде  А0.
Уменьшение  силы  звука  J  в  зависимости  от
расстояния  выразится  тогда  формулой  (42)
 Измерив  Ах  или  Jx  в  двух  точках  хх  и  х2,
можно  найти  коэффициент  поглощения  по  фор¬
мулам
 Коэффициент  поглощения  а1)  выражается  в  смГг\
соответствующую  единицу  часто  обозначают
как  непер/см.  Иногда  а  выражают  в  деци¬
белах  на  метр  (дб!м);  так  как  1  непер  равен
8,686  дб,  то  для  пересчета  в  дб/м  число,
выражающее  а  в  непер/см,  нужно  умножить
на  868,6.
 Поглощение  звука  в  жидкостях  обусловлено,
по  классической  теории,  в  первую  очередь
внутренним  трением,  или  вязкостью  среды.
Согласно  Стоксу  [2005],  коэффициент  поглоще¬
ния,  обусловленный  внутренним  трением,  равен
 где  f—частота  звука,  \—длина  звуковой  волны,
с—скорость  звука,  ч\—коэффициент  вязкости,
р—плотность.  В  качестве  меры  внутреннего
трения  иногда  употребляется  введенный  Макс¬
веллом  кинематический  коэффициент  вязкости  р-,
связанный  с  т]  и  р  соотношением  р,=т)/р.  Отно¬
сительное  изменение  аг,  равно
 Поскольку  т),  р  и  с  зависят  от  температуры,  то  аг
также  является  функцией  температуры.  На¬
пример,  повышение  температуры  воды  на  1°
вызывает  уменьшение  аг  примерно  на  3%.
 *)  Часто  в  литературе  через  а  обозначают  коэффи¬
циент  поглощения  по  интенсивности,  вдвое  превышающий
приведенный  здесь  коэффициент  поглощения  по  ампли¬
туде.  Это  может  привести  к  недоразумениям,  поэтому
мы  считаем  необходимьш  подчеркнуть  здесь  разницу.
 18 	л.  Бергман
 где  к—коэффициент  теплопроводности,  а  *—
отношение  удельных  теплоемкостей.  Пользуясь
термодинамическим  уравнением  (173),  формулу
(230)  можно  переписать,  согласно  Бикару  [10],
в  виде
 где  а—коэффициент  теплового  расширения  при
постоянном  давлении,  W—механический  экви¬
валент  тепла,  Т—абсолютная  температура.
Полный  коэффициент  поглощения

274 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Таблица  47
 ВЫЧИСЛЕННЫЕ  ЗНАЧЕНИЯ  КОЭФФИЦИЕНТА
ПОГЛОЩЕНИЯ  ЗВУКА  a'=a/f2  ДЛЯ  РАЗЛИЧНЫХ
ЖИДКОСТЕЙ
 Жидкость
 <V/f2«
 10-17
 сек^/см
 a//f2.
 10-17
 сек^/см
 a/f2,  10-17
сек2/см
 Ацетон
 6,54
 0,5
 7,04
 8,36
 0,3
 8,66
 Вода
 8,5
 0,0064
 8,5
 ж-Ксилол
 8,13
 0,24
 8,37
 Метилацетат
 6,34
 0,44
 6,78
 Толуол
 7,56
 0,28
 7,84
 Хлороформ
 10,045
 0,057
 10,1
 Этилацетат
 7,95
 0,31
 8,26
 Эфир
 8,48
 0,49
 8,97
 что  примерно  в  1000  раз  превышает  соответст¬
вующую  величину  для  воздуха.  Поэтому  ультра¬
звуковые  волны  оказались  весьма  пригодными
для  передачи  сигналов  в  воде,  но  они  почти  не
применимы  в  воздухе,  по  крайней  мере  на  высо¬
ких  частотах.
 Иногда  целесообразно  рассматривать  безраз¬
мерный  коэффициент  поглощения  а*,  рассчи¬
танный  на  одну  длину  волны.  Тогда
 Следовательно,
 откуда  заключаем,  что  выраженное  в  длинах
волн  расстояние,  на  котором  сила  звука  умень¬
шается  в  е  раз,  равно  1/2а*.
 2. 	Методы  измерения  поглощения  звука
в  жидкостях
 Прежде  чем  обратиться  к  рассмотрению
экспериментальных  данных,  остановимся  на  ос¬
новных  методах  измерения  коэффициента  пог¬
лощения  звука1).  Эти  методы  можно  разделить
на  следующие  шесть  групп:
 1. 	Методы,  основанные  на  измерении  дав¬
ления  звукового  излучения.
 *)  Обзоры  применяемых  здесь  методов  измерения
дали  Сетт  [4061],  Маркем,  Бейер  и  Линдсей  [3488].
 Во  время  печатания  данной  книги  появилось  несколько
работ  Партхасаратхи  с  сотрудниками  [3726,  4920,  4921,
4923],  в  которых  описан  чисто  калориметрический
метод  определения  поглощения  в  жидкостях.  Если
принять  проверенное  опытом  предположение,  что  сила
звука  J  пропорциональна  количеству  тепла  W,  выделив¬
шемуся  в  единице  объема  жидкости,  то  наряду  с  форму-
 2. 	Методы,  основанные  на  измерении  пере¬
менного  звукового  давления.
 3. 	Интерферометрический  метод.
 4. 	Импульсный  метод.
 5. 	Реверберационный  метод.
 6. 	Оптические  методы.
 1. 	Методы,  основанные  на  измёрении  дав¬
ления  звукового  излучения.  Чаще  всего  приме¬
няются  методы  первой  группы  (см.,  например,
работы  [188,  252,  278,  282,  394,  439,  441,  633,
635,  922,  1733,  1769,  1959,  1965,  4117]).  Как
указывалось  в  гл.  1,  §  1,  давление  излучения  S
пропорционально  силе  звука;  таким  образом,
 Следовательно,  для  нахождения  коэффициента
поглощения  а  достаточно  измерить  в  исследуе¬
мой  жидкости  давление  излучения  S  в  бегущей
звуковой  волне  на  различных  расстояниях  х
от  излучателя  и  затем  построить  прямую  lnSx  =
=const—2  ах.  Наклон  этой  прямой  дает  вели¬
чину  а.  Первые  измерения  этим  методом  были
осуществлены  Бикаром  [278—281]  при  помощи
описанных  в  гл.  Ill,  §  1  крутильных  весов;
ему  же  принадлежит  обобщающая  работа  о  по¬
глощении  звука  в  жидкостях  [282].
 При  подобных  измерениях  чрезвычайно  су¬
щественно  предотвратить  возникновение  стоячих
волн  между  крылышком  крутильных  весов  и  из¬
лучателем.  Для  этого  обычно  достаточно  при¬
дать  крылышку  в  его  положении  равновесия
некоторый  наклон  относительно  фронта  звуко¬
вых  волн.  Далее,  при  изменении  расстояния
крутильных  весов  от  излучателя  необходимо
каждый  раз  обращать  особое  внимание  на  то,
чтобы  крылышко  располагалось  точно  на  оси
звукового  пучка.  Чтобы  избежать  ошибок,  мно¬
гие  исследователи  заменяют  плоскую  пластинку
легким  шариком  [440,  633,  635]  или  полым
конусом  [189],  чем  исключается  возможность
возникновения  стоячих  волн  между  излучате¬
лем  и  измерительным  прибором,  а  смещение
шарика  от  оси  звукового  пучка  сразу  обнару¬
живается  по  возникновению  силы,  действующей
в  поперечном  направлении.
 Чтобы  исключить  влияние  случайных  коле¬
баний  силы  звука,  желательно  для  каждого
 лой  Jx=Joe~2aX6удет  справедлива  формула  Wx—Woe'”2**.
Таким  образом,  путем  калориметрического  измерения
количеств  тепла,  выделившихся  за  одно  и  то  же  время
на  разных  расстояниях  от  излучателя,  можно  опреде¬
лить  а  [4920].  Измерения,  выполненные  в  большом
числе  разных  жидкостей  на  частоте  5  мггц,  дали  хоро¬
шее  согласие  с  результатами  измерений  путем  опреде¬
ления  давления  излучения.

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 275
 расстояния  х  измерять  отклонение  от  крутиль¬
ных  весов  (или  весов  другого  типа)  при  раз¬
личных  значениях  силы  звука,  что  достигается
изменением  связи  колеблющегося  кварца  с  элект¬
рическим  контуром;  контроль  осуществляется
измерением  соответствующего  значения  тока  или
напряжения.  Для  любого  расстояния  х  график
 50
 Ф  и  г.  313.  Зависимость  показаний  изме¬
рителя  давления  звука  Ъ?  от  показаний
измерителя  силы  звука  bG  на  различных
расстояниях  от  источника  звука.
 зависимости  Ьт  от  Ь0  (показание  присоединен¬
ного  к  излучателю  измерительного  прибора,
пропорциональное  силе  звука)  представляет
собой  прямую  (см.,  например,  графики  на
фиг.  313,  построенные  по  измерениям  Бикара
в  воде  на  частоте  7550  кгц).
 Выбирая  на  получающемся  пучке  прямых
значения  Ьт  для  определенной  силы  звука  при
различных  х  и  строя  график  зависимости  IncV
от  xf  получаем  прямую,  наклон  которой  и  дает
искомое  значение  коэффициента  поглощения.
 Источником  искажений  при  этих  измерениях
служит  возникающий  перед  кварцем  акустиче¬
ский  ветер  (см.  гл.  Ill,  §  1),  действие  которого
на  крутильные  весы  накладывается  на  давление
излучения.  Кроме  того,  в  сильно  поглощающих
жидкостях  даже  на  значительном  расстоянии  от
источника  звука  наблюдаются  потоки  жидкости,
обусловленные  большим  градиентом  давления
излучения,  вызываемым  поглощением.  Бикар
[282]  указывает  два  способа  устранения  этих
затруднений.  Во-первых,  непосредственно  перед
крутильными  весами  и  позади  них  можно  рас¬
положить  тонкие  пленки  из  коллодия,  целлу¬
лоида  или  другого  подобного  материала,  кото¬
рые  задерживают  акустический  ветер,  но  пропу¬
скают  звуковые  волны.  О  наилучшем  располо¬
жении  этого  «ветрового  экрана»  см.  у  Фокса
и  Рока  [633].  Во-вторых,  измерение  давления
 излучения  крутильными  весами  можно  осуще¬
ствлять  баллистическим  методом,  включая  излу¬
чатель  лишь  на  очень  короткий  (около  х/5  сек.)
промежуток  времени.  Поскольку  образование
акустического  ветра  в  жидкости  требует  извест¬
ного  времени,  его  влияние  исключается  при
баллистическом  методе  определения  давления
излучения.  Излучаемая  за  это  короткое  время
акустическая  мощность  измеряется  при  помощи
лампового  вольтметра,  связанного  с  кварцем.
Более  подробное  описание  установки  и  методики
подобного  рода  измерений  можно  найти  в  работе
Бикара  [282].
 На  фиг.  314  изображена  установка  для  изме^
рения  поглощения  звука,  применявшаяся  Рик¬
маном  [1733]  для  измерения  величины  а  в  ртути.
Жидкость  находится  в  продолговатой  кювете  Т,
в  одну  из  торцевых  стенок  которой  вмонтиро¬
ван  кварцевый  излучатель  Q.  Диафрагма  В
ограничивает  звуковой  пучок.  Крылышко  радио¬
метра  R,  которое  может  вращаться  вокруг  оси
Л,  перпендикулярной  к  плоскости  рисунка,
расположено  во  вспомогательной  кювете  Я,
в  которую  звук  проникает  через  слюдяное
окошко  F.  Для  устранения  искажающей  реакции
на  кварц  диафрагма  В,  окошко  F  и  крылышко
радиометра  R  расположены  под  различными
углами  к  направлению  звукового  пучка.  При¬
менение  вспомогательной  кюветы  для  радио¬
метра  имеет  двоякого  рода  преимущества.  Во-
первых,  при  прохождении  звуковой  волны  через
слюдяное  окошко  уменьшается  акустический
ветер;  во-вторых,  такое  устройство  позволяет,
 Фиг.  314.  Установка  для  измерения  поглощения
звука  в  жидкостях.
 не  трогая  чрезвычайно  чувствительного  радио¬
метра,  изменять  расстояние  между  излучателем
и  приемником,  перемещая  по  направляющим
салазкам  кювету  Т  с  исследуемой  жидкостью
и  излучателем  относително  вспомогательной
кюветы.
 Бусс  [394]  и  Рюфер  [1769]  пользовались  при
измерении  поглощения  звука  в  водных  растворах
описанным  в  гл.  Ill,  §  1  конденсаторным  изме¬
рителем  давления  излучения.  Здесь  также  для
 18*

276 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 устранения  искажающего  влияния  акустиче¬
ского  ветра  измеритель  помещается  в  специаль¬
ной  кювете.
 2. 	Методы,  основанные  на  измерении  пере¬
менного  звукового  давления.  От  искажающего
влияния  акустического  ветра  свободна  вторая
группа  методов  измерения,  заключающихся  в  из¬
мерении  переменного  звукового  давления  в  бе¬
гущей  волне  на  различных
расстояниях  от  излучателя.
Так  как,  согласно  формуле
(166),  переменное  звуковое
давление  Р  пропорционально
квадратному  корню  из  силы
звука  /,  то  коэффициент  по¬
глощения  звука
 «  =  -ггЬгЧЙ)-  <236>
 Индикатором  может  слу¬
жить  любой  пьезоэлектриче¬
ский  приемник  или  один  из
описанных  в  гл.  II,  §  5,  п.  2
пьезоэлектрических  зондов.
Этим  методом  проводили  из¬
мерения  поглощения  звука,
в  частности  Отпущенников
[1476],  Лабау  и  Вильямс
[1163],  а  также  Ринго,  Фитц¬
джералд  Хердль  [1734]  и
Смит,  Барретт  и  Бейер  [4117].
 В  качестве  примера  на
фиг.  315  приведен  продоль¬
ный  разрез  установки  Ринго,
Фитцджералда  и  Хердля
[1734]  для  измерения  погло¬
щения  звука  в  ртути  в  диапа¬
зоне  частот  100—1000  мггц.
Взаимное  перемещение  пьезо¬
электрического  излучателя  S  и  пьезоэлектриче¬
ского  приемника  звука  Е  осуществляется  при  по¬
мощи  микрометрического  винта  М.  Находящаяся
между  ними  ртуть  служит  внешним  электродом
для  обоих  кварцев;  кроме  того,  она  является
одновременно  звукопроводящей  средой  и  экра¬
ном  для  приемного  кварца  по  отношению  к  вы¬
сокочастотному  напряжению  на  излучающем
кварце.  Сильное  поглощение  звука  при  приме¬
няемых  высоких  частотах  исключает  возникно¬
вение  стоячих  волн.  При  измерениях  подаваемое
на  излучающий  кварц  высокочастотное  напря¬
жение  модулируется  с  частотой  200  гц.  Для
измерения  снимаемого  с  приемного  кварца  напря¬
жения  оно  подается  на  усилитель  и  аттенюатор
 и  затем  сравнивается  при  помощи  осциллографа
с  напряжением,  подаваемым  на  излучающий
кварц.  При  перемещении  приемного  кварца
синхронно  с  передвижением  ленты  осциллографа
изменения  амплитуды  дают  значения  поглоще¬
ния  звука,  а  периодически  повторяющееся  изме¬
нение  фазы—длину  волны,  что  позволяет  найти
скорость  звука,  если  известна  частота  колебаний.
Так  как  при  частоте  109  гц  длина  звуковой
волны  имеет  величину  порядка  1  р-  и,  следо¬
вательно,  на  расстоянии  1  мм  сила  звука  в  ртути
уменьшается  примерно  в  22  000  раз,  то  переме¬
щение  излучателя  при  измерениях  составляет  до¬
ли  миллиметра.  Это  заставляет  предъявлять  высо¬
кие  требования  к  точности  изготовления  прибора.
 Если  ультразвук  промодулировать  звуко¬
вой  частотой,  то  в  качестве  приемника  можно
воспользоваться  микрофоном  звуковых  частот
(например,  конденсаторным  микрофоном,  см.
гл.  III,  §  3).  Этим  способом  Мак-Намара  и  Бейер
[3462,  4854]  измерили  поглощение  звука  в  рас¬
творах  электролитов  с  однозарядными  ионами
(см.  также  Эше  [2757]).
 Рибчестер  [3851]  использует  в  качестве  из¬
лучателя  пьезокварц,  питаемый  напряжением
с  несущей  частотой  10  мггц,  модулированным  по
частоте  при  помощи  вспомогательного  генера¬
тора  звуковой  частоты;  в  качестве  приемника
используется  такой  же  пьезокварц.  Приемник
связан  через  аттенюатор  с  частотным  демодуля¬
тором,  на  который  одновременно  подается  на¬
пряжение  от  второго  генератора,  с  отличающейся
несущей  частотой,  но  модулируемого  по  частоте
при  помощи  того  же  вспомогательного  генера¬
тора.  Линия  задержки,  включенная  после  вто¬
рого  генератора,  позволяет  скомпенсировать
время  пробега  в  жидкости.  После  частотного
демодулятора  разностная  частота  усиливается
резонансным  усилителем  и  выходное  напряже¬
ние  подается  на  индикатор.  При  равенстве
времен  пробега  и  одинаковой  девиации  частоты
показания  индикатора  максимальны.  Участок,
на  котором  происходит  поглощение,—это  рас¬
стояние  между  излучателем  и  приемником.  По¬
этому  искомое  затухание  может  быть  опреде¬
лено  непосредственно  по  показанию  аттенюатора,
когда  регулировкой  последнего  и  линии  за¬
держки  достигнуто  максимальное  показание  ин¬
дикатора.
 3. 	Интерферометрический  метод.  Этот  метод
заключается  в  следующем.  Как  уже  упомина¬
лось  в  гл.  III,  §  3,  перемещение  отражателя
интерферометра  обусловливает  периодическое  из¬
менение  реакции  столба  жидкости  на  излучаю¬
 Ф  и  г.  315.  Уста¬
новка  для  измере¬
ния  поглощения
звука  в  ртути.

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 277
 щий  кварц,  что  обнаруживается,  например,  по
изменению  тока  в  колебательном  контуре.  Как
видно  из  фиг.  186  (пунктирная  кривая),  мини¬
мумы  тока  повторяются  при  перемещении  отра¬
жателя  на  Х/2.  Если  среда,  заполняющая  интер¬
ферометр,  обладает  поглощением,  то  при  увели¬
чении  расстояния  между  отражателем  и  излу¬
чателем  величина  этих  минимумов  тока  изме¬
няется.  Следовательно,  величина  минимумов
тока  позволяет  определить  коэффициент  пог¬
лощения  звука.  Не  вдаваясь  в  подробности
теории,  разработанной  Хаббардом  [926,  928]
и  приведенной  также  в  работе  Фокса  [626],
дадим  только  расчетную  формулу
 здесь  —расстояние  между  излучателем  и  отра¬
жателем,  S—постоянная,  характеризующая  из¬
лучающий  кварц,  7—коэффициент  отражения
от  отражателя,  смин.  =/0Лт  (/0—максимальный
ток,  a  im—минимальный  ток  в  колебательном
контуре),  С=(  1—G0)h0  (з0—минимальное  зна¬
чение  с  для  того  случая,  когда  звукопроводя¬
щей  средой  является  воздух).  График  измерен¬
ных  значений  смин./(1—смин.)  в  зависимости  от  1{
дает  прямую,  наклон  которой  |3  позволяет  опре¬
делить  коэффициент  поглощения  а  по  формуле
a=(C/S)tgp.
 Этим  методом  были  измерены  коэффициенты
поглощения  для  воды  (Фокс  [626]),  жидкостей
с  большой  вязкостью  (Хантер  [948])  и  бензола
(Куинн  [1652]).  Согласно  Хантеру  [949,  3088],
точность  интерферометрического  метода  особен¬
но  велика,  когда  отражателем  звука  служит
свободная  поверхность  жидкости.
 Ричардсон  [1728]  дал  несколько  видоизме¬
ненный  интерферометрический  метод  измерения
коэффициента  поглощения  звука.  При  возбужде¬
нии  стоячей  волны  в  среде,  поглощающей  звук,
квадрат  амплитуды  смещения  на  расстоянии  х
от  излучателя  пропорционален  выражению
 где  I—расстояние  между  излучателем  и  отража¬
телем.  Поскольку  в  жидкости  а  мало  по  сравне¬
нию  с  4и/X,  график  амплитуд  смещения  в  стоя¬
чей  волне  осциллирует  между  кривыми  chla(x—
—01  и  shla(x—/)].
 Для  измерения  максимумов  и  минимумов
в  такой  стоячей  волне  без  возмущения  образо¬
вавшегося  акустического  поля  Ричардсон  при¬
менил  в  качестве  приемника  нагреваемую  про¬
волочку  (см.  гл.  III,  §  2),  позволяющую  опреде¬
лять  амплитуду  скорости.  Этим  методом  он  из¬
 мерил  поглощение  звука  в  воде,  гексане,  бензоле
и  сероуглероде.
 4. 	Импульсный  метод.  Этот  метод,  описанный
в  §  1,  п.  2  настоящей  главы,  нашел  себе  примене¬
ние  и  для  измерения  поглощения  звука.  При
увеличении  расстояния  между  излучателем  и  от¬
ражателем  благодаря  поглощению  происходит
ослабление  возвращающегося  к  излучателю  зву¬
кового  импульса.  По  ослаблению  звука  при
 Ф  и  г.  316.  Поглощение  звука  в  жидко¬
стях,  измеренное  импульсным  методом
(по  Пелламу  и  Галту).
 увеличении  длины  пути  легко  определить^коэф-
фициент  поглощения  звука.  Для  этого  между
кварцем  и  приемным  усилителем  включается
аттенюатор,  позволяющий  поддерживать  посто¬
янство  показаний  осциллографа  при  изменении
расстояния  между  излучателем  и  отражателем.
Показания  аттенюатора  при  изменении  расстоя¬
ния  между  излучателем  и  отражателем  непосред¬
ственно  дают  коэффициент  поглощения  звука.
Поскольку  подобного  рода  аттенюаторы  охваты¬
вают  диапазон  120  дб  и  допускают  измерения
интенсивностей,  относящихся  друг  к  другу  как
 1 	:  1012,  удается  производить  точные  (с  точ¬
ностью  от  +1  до  10%)  измерения  в  очень  широ¬
ком  диапазоне  абсолютных  значений  поглощения.
 Высокая  точность  метода  иллюстрируется
данными  фиг.  316,  на  которой  для  трех  различ¬
ных  жидкостей  приведены  графики  зависимости
ослабления  импульса  от  проходимого  в  жидко¬
сти  расстояния,  а  именно  графики  величины
Уг  In  (J0/Jx)  =ах,  выраженной  в  децибелах.  Экспе¬

278 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 риментальные  точки  прекрасно  ложатся  на  пря¬
мые,  проходящие  через  начало  координат  и  от¬
личающиеся  друг  от  друга  лишь  наклоном,  ко¬
торый  зависит  от  абсолютной  величины  погло¬
щения.
 Пользуясь  тем,  что  отраженный  звуковой
импульс  изображается  отклонением  светового
пятна  на  экране  осциллографа,  Титер  [2047]
применил  для  измерения  величины  импульса
наложение  на  отклоняющие  пластины  постоян¬
ного  напряжения,  перемещающего  изображение
 Ф  и  г.  317.  К  измерению  поглоще¬
ния  звука  в  жидкостях  импульсным
методом.
 импульса  так,  что  одним  своим  концом  оно  ка¬
сается  горизонтальной  маркирующей  линии  при
одном  знаке  приложенного  напряжения  и  дру¬
гим  концом—при  другом  знаке.  Необходимое
для  этого  постоянное  напряжение  пропорцио¬
нально  звуковому  давлению.  На  фиг.  317  при¬
ведена  одна  из  фотографий,  полученных  этим
способом  Титером.
 Если  поглощение  не  слишком  велико  и  поз¬
воляет  наблюдать  многократное  отражение  зву¬
кового  импульса  между  отражателем  и  излуча¬
телем,  то  возможно  одновременное  получение
на  экране  ряда  изображений  импульсов  с  экспо¬
ненциально  уменьшающимися  амплитудами;  от¬
сюда  также  можно  определить  а  (фиг.  318).
Для  получения  достаточной  величины  отражен¬
ных  импульсов  в  жидкостях  с  большим  погло¬
щением  (а~  100  дб/см)  необходимо  по  возмож¬
ности  уменьшать  расстояние  между  излучателем
и  отражателем.  Но  в  результате  этого  изображе¬
ния,  соответствующие  на  экране  первичному
и  отраженному  импульсам,  оказываются  тесно
сдвинутыми  и  налагаются  друг  на  друга.
 Рапуано  [1686]  обошел  эти  затруднения,
пользуясь  в  качестве  отражателя  цилиндром
из  плавленого  кварца  (фиг.  319)  и  наблюдая
отражение  от  противоположного  основания  ци¬
линдра.  При  этом  можно  учесть  расчетным
путем  отражение  от  передней  стенки,  опреде¬
 ляемое  волновыми  сопротивлениями  жидкости
и  кварца.  Поглощение  в  кварце  очень  мало1),
и  им  можно  пренебречь.
 Фиг.  318.  Последовательность
звуковых  импульсов,  прошедших
однократно,  двукратно  и  т.  д.  пугь
между  излучателем  и  отражателем
и  обратно.
 Галт  [686]  применил  этот  импульсный  метод
для  измерения  в  сжиженных  газах,  Пеллам
и  Галт  [1548,  1549]—в  многочисленных  органи¬
ческих  жидкостях,  Пеллам  и  Сквайр  [1550]—
в  жидком  гелии,  Пинкертон  [1599]  —  в  воде
 Фиг.  319.  Устройство  для  из¬
мерения  поглощения  звука  в
сильно  поглощающих  жидко¬
стях  импульсным  методом.
 и  уксусной  кислоте,  Рапуано  [1686]—в  органи¬
ческих  жидкостях  и  Титер  [2047]—в  водных
растворах  и  в  некоторых  органических  жидко¬
стях.  Особым  преимуществом  метода  является
быстрота  измерений,  исключающая  нагревание
жидкости.
 х)  Согласно  измерениям  Мэзона  и  Мак-Скимина
[1315J,  для  плавленого  кварца  а//=  1,88  -10~10  сек!см.

279
 В  обстоятельной  работе  Пинкертона  [3774]
дается  обзор  преимуществ  импульсного  метода
для  измерения  поглощения,  а  также  сводка  тех
особенностей  метода,  на  которые  следует  обра¬
щать  внимание.
 5. 	Реверберационный  метод.  В  последние
годы  этот  метод  находит  себе  все  большее  при¬
менение  в  качестве  метода,  особенно  пригод¬
ного  для  измерения  малых  коэффициентов  пог¬
лощения.  Впервые  он  был  применен  Кнудсеном
с  сотрудниками  для  измерения  поглощения  в  га¬
зах  (см.  гл.  IV,  §  4,  п.  2);  недавно  метод  был
применен  и  к  жидкостям  в  работах  Леонарда
[1196,  3420а],  Либермана  и  Вильсона  [3432,
4434],  Моена  [3583],  Мулдерса  [3605—3608]
и  Тамма  [4226—4227а].
 Метод  состоит  в  следующем.  В  сосуде,  запол¬
ненном  исследуемой  жидкостью,  создаются  мощ¬
ные  звуковые  волны  либо  какой-нибудь  одной
частоты,  либо  целого  спектра  частот,  затем  после
выключения  источника  звука  наблюдается  спа¬
дание  количества  звуковой  энергии  в  сосуде
с  течением  времени.  Чтобы  спадание  силы  звука
(и  соответственно  амплитуды)  происходило  рав¬
номерно,  необходимо  избегать  образования  стоя¬
чих  волн.  Для  этого  либо  применяют  в  качестве
сосуда  полый  шар,  причем  в  жидкости  возбуж¬
дают  радиальные  колебания,  либо  возбуждают
колебания  модулированной  частоты  в  цилиндри¬
ческом  сосуде.
 Шаровой  сосуд  был  применен  впервые
в  работе  Леонарда  [1196,  3420а],  а  затем
в  работах  Либермана  и  Вильсона  [3432,  3434],
Моена  [3583]  и  особенно  Тамма  [4227а].  Объек¬
тами  измерения  являлись  преимущественно  прес¬
ная  и  морская  вода  и  различные  электролиты.
 Пренебрежем  потерями  звуковой  энергии,
обусловленными  трением  о  стенки  сосуда  и  пред¬
положим,  что  излучение  звука  в  окружающую
сосуд  среду  отсутствует  (этого  можно  добиться,
выбирая  толщину  стенки  сосуда  равной  нечетно¬
му  числу  четвертей  длины  волны);  тогда  имеет
место  соотношение
 где  J0—начальная  сила  звука,  —сила  звука
по  истечение  времени  т  сек.  и  с—скорость
звука.  Измерения  могут  быть  уточнены,  если
учесть  затухание  на  стенках  сосуда  путем  срав¬
нения  найденного  времени  реверберации  со
временем  реверберации  такого  же  собственного
колебания  при  заполнении  сосуда  жидкостью
с  известным  коэффициентом  поглощения  (на¬
пример,  водой).
 На  фиг.  320  дана  схема  установки,  применен¬
ной  в  работе  Тамма  [4227а].  Сферический  изме¬
рительный  сосуд  из  дюранового  стекла  (диа¬
метр  34  см,  толщина  стенок  1—3  мм),  снабжен¬
ный  коротким  узким  горлом,  посеребрен  сна¬
ружи.  Для  уменьшения  излучения  во  внешнюю
 Фиг.  320.  Блок-схема  установки  со  сферическим  ревер-
берационным  сосудом  для  измерения  поглощения  звука
в  жидкостях.
 среду  сосуд  подвешен  на  натянутых  стальных
проволоках  в  баке,  из  которого  может  выкачи¬
ваться  воздух.  Возбуждение  колебаний  на  соб¬
ственной  частоте  производится  электростати¬
чески,  при  помощи  широкого  кольцевого  элект¬
рода,  воздействующего  на  большую  поверх¬
ность,  что  позволяет  избежать  возникновения
мешающих  резонансов  изгибных  волн.  Колеба¬
ния  сосуда,  заполненного  жидкостью,  прини¬
маются  пьезоэлектрическим  приемником  ADP
(кристалл  дигидрофосфата  аммония),  усиливают¬
ся  частотно-селективным  усилителем  RC  и  запи¬
сываются  при  помощи  регистратора  уровня.
Электроннолучевая  трубка  используется  для
наблюдения  весьма  острых  резонансов  сосуда,  от¬
мечаемых  по  резкому  изменению  фигуры  Лисса-
жу  при  изменении  сдвига  фаз  между  возбуждаю¬
щим  напряжением  и  напряжением  на  приемнике.
 В  работе  Мейера  и  Скудржика1)  жидкость
в  измерительном  сосуде  возбуждается  колеба¬
ниями  с  целой  полосой  частот,  так  что  возникает
одновременно  большое  число  собственных  коле¬
баний  и  поле  в  сосуде  получается  диффузным.
Процесс  реверберации  позволяет  получить  здесь
среднее  затухание  для  всех  собственных  колеба¬
ний.  Влияние  потерь  на  стенках  можно  исклю¬
чить2),  производя  измерение  во  многих  подоб¬
ных  друг  другу  цилиндрических  сосудах  с  раз¬
 х)  Еще  не  опубликована.
 2) 	Расчет  волн,  возникающих  на  границе  жид¬
кость—стенка  сосуда  и  мешающих  измерениям,  при¬
веден  у  Мулдерса[3609].

280 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 ными  диаметрами  2г  при  заполнении  их  жид¬
костью  до  различной  высоты  h.  Можно  показать,
что  колебания  стенок  почти  не  зависят  от  вы¬
соты  жидкости;  поэтому  потери  энергии  на
стенках  можно  разбить  на  часть,  не  зависящую
от  высоты  h,  и  на  часть,  ей  пропорциональную.
Обозначая  через  8  постоянную  реверберации,
определяемую  формулой
 получим
 где  А  и  В—постоянные.
 Величина  8',  содержащая  искомую  величину
а  с,  получается  путем  измерения  времени  ревер¬
берации  в  зависимости  от  высоты  h.  Для  этого
определяется  наклон  прямой  зависимости  вели¬
чины  hb  от  h\  величина  А!г  определяется  по
графику  зависимости  от  величины  8',  найденной
для  различных  сосудов,  от  1/г.  Пересечение
графика  с  осью  ординат  дает  величину  а  с  и,
следовательно,  искомый  коэффициент  погло¬
щения  а.
 Чтобы  величина  А  была  одной  и  той  же  для
всех  сосудов,  имеющих  то  же  отношение  высоты
к  радиусу  дна,  они  должны  быть  выполнены
из  одного  и  того  же  материала  и  иметь  одинако¬
вую  толщину  стенок.  В  своих  измерениях  пог¬
лощения  звука  в  воде  и  в  водных  растворах  в  диа¬
пазоне  частот  50—1000  кгц  Тамм  [4227а]  при¬
менял  алюминиевые  сосуды  емкостью  до  100  л,
подвешенные  на  стальных  проволоках.  Мулдерс
[3606],  работавший  на  частотах  порядка  не¬
скольких  мегагерц,  применял  сосуды  вмести¬
мостью  в  несколько  литров.  Возбуждение  сосуда
может  производиться  либо  при  помощи  кри¬
сталла,  приклеиваемого  к  стенке  сосуда,  либо
(как  в  работе  Мулдерса)  помещением  возбуж¬
дающего  кварца  в  пробирку  с  маслом,  которая,
в  свою  очередь,  погружается  своим  нижним
концом  на  небольшую  глубину  в  жидкость  в  из¬
мерительном  сосуде.
 6. 	Оптические  методы.  Кроме  описанных
чисто  механических  и  электрических  методов,
существуют  и  оптические  методы  определения
поглощения  [154,  186,  195,  280,  744,  1113,
1536,  1557,  1888,  2182].  В  гл.  III,  §  4,  п.  2  было
указано,  что  картина  диффракционных  спектров
при  прохождении  видимого  света  через  звуковой
пучок,  распространяющийся  в  жидкости,  зави¬
сит  от  силы  звука.  Таким  образом,  если  просве¬
чивать  звуковой  пучок,  распространяющийся
в  исследуемой  жидкости,  на  различных  расстоя¬
 ниях  л:  от  излучателя,  то  сравнение  интенсив¬
ностей  получающихся  диффракционных  спект¬
ров  позволяет  определить  коэффициент  погло¬
щения.  Для  этого  пользуются  двумя  способами.
Либо  при  помощи  соответствующих  диафрагм
выделяют  два  спектра  первого  порядка  и  интен¬
сивности  их  измеряют  при  помощи  фотоэлемента,
либо  диафрагмируют  все  спектры,  кроме  нуле¬
вого,  и  интенсивность  последнего  сравнивают
с  интенсивностью  падающего  света.
 Если  обозначить  интенсивность  диффрагиро-
ванного  света  в  точках  хг  и  х2  через  1г  и  /2,  то
а  определяется  по  формуле
 При  использовании  этого  метода  не  следует
применять  большую  силу  звука,  так  как,  сог¬
ласно  сказанному  в  гл.  III,  §4,  п.  2,  интенсив¬
ность  спектра  первого  порядка  пропорциональна
силе  звука  лишь  для  малых  звуковых  энергий;
при  больших  энергиях  многократная  диффрак¬
ция  вызывает  перераспределение  диффрагиро-
ванного  света.  Ввиду  сказанного  целесообраз¬
нее,  просвечивая  звуковой  пучок  на  различных
расстояниях  х  от  источника  звука,  добиваться
одинаковых  диффракционных  картин  путем  ре¬
гулирования  силы  звука.  Тогда,  поскольку  сила
звука  пропорциональна  квадрату  напряжения  U,
подаваемого  на  пьезокварц,  получаем
 Практически  а  определяется  по  наклону  прямой
 ax=\nU  -(-const.
 При  подобного  рода  измерениях  следует  пе¬
ремещать  кювету,  в  которой  распространяется
звук,  не  нарушая  положения  всей  оптической
установки.  Особое  внимание  следует  обращать
на  то,  чтобы  стенки  кюветы  были  плоскопарал¬
лельными,  а  также  на  то,  чтобы  ее  перемещение
было  строго  поступательным,  поскольку  при
изменений  угла  падения  света  диффракционная
картина  изменяется.
 Бикар  [281]  первый  воспользовался  подоб¬
ным  методом  при  измерении  коэффициента  пог¬
лощения  в  органических  жидкостях.  Позже
Бэртон  [389]  и  Сетт  [4068],  используя  фото¬
элемент  с  электронным  умножителем,  применили
такой  же  метод  для  измерений  а  в  смесях
жидкостей.
 На  фиг.  321  приведена  схема  установки  Вил¬
лиса  [2158].  На  фотоэлемент  Р2  падает  свет  от
обоих  спектров  первого  порядка,  отраженный
двумя  зеркалами  S;  на  фотоэлемент  Рг  падает

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 281
 Фиг.  321.  Схема  установки  для  измерения  поглощения  звука  в  жидкостях  оптическим
 методом.
 свет  нулевого  спектра.  Фотоэлементы  Рг  и  Р2
включены  по  дифференциальной  схеме.  Резуль¬
тирующий  фототок  усиливается  и  измеряется
ламповым  вольтметром.  Виллис  указывает,  что
точность  измерения  а  составляет  ±20%.
 К  насосу  высо¬
кого  давления
 Фиг.  322.  Установка  для  измерения  по¬
глощения  звука  в  жидкостях  при  высоких
давлениях.
 Хютер  и  Польман  [3082]  описывают  чисто
оптический  диффракционный  фотометр,  допу¬
скающий  непосредственное  сравнение  диффраги-
рованного  и  недиффрагированного  света.  В  по¬
следнее  время  Куртце  [3344а]  применил  этот
метод  для  измерений  в  диапазоне  3—60  мггц
и  автоматизировал  его  с  использованием  лога¬
рифмического  регистратора  уровня.
 На  фиг.  322  показана  установка  Бикара
Г285]  для  измерения  поглощения  в  жидкостях
при  высоких  давлениях.  Излучающий  кварц,
 Фиг.  323.  Зависимость  интенсивности  света  в  нуле¬
вом  спектре  при  диффракции  на  звуковых  волнах  от
амплитуды  звука  (по  Уилларду).
 возбуждающий  бегущую  звуковую  волну,  ук¬
реплен  в  крышке  измерительной  камеры.  Для
просвечивания  звукового  пучка  на  разных  рас¬
стояниях  от  излучателя  камера  снабжена
пятью  окошками.  Результаты  измерений  приве¬
дены  в  п.  3  настоящего  параграфа.
 Как  было  показано  в  гл.  III,  §  4,  п.  2,  интен¬
сивность  диффрагированного  света,  а  следова¬
тельно,  интенсивность  нулевого  спектра  зави¬
сит  от  длины  волны,  т.  е.  от  цвета  освещающего
пучка.  На  фиг.  323  приведены  кривые  зависи¬

282 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 мости  интенсивности  нулевого  спектра  от  ам¬
плитуды  звука  для  трех  линий  ртути:  Лжелт.=
=  578  шр,  Азел.  —  546  Ш[х,  Лсин.=436  тр.
 На  основании  данных  фиг.  323  получены
приведенные  на  фиг.  324  кривые  интенсивности
нулевого  спектра  для  этих  трех  длин  волн  в  за¬
висимости  от  расстояния  от  излучателя.  Опре¬
деленному  цвету  нулевого  спектра,  например
синему,  соответствует  строго  определенная  сила
 Расстояние  от  излучателя,  см
 Фиг.  324.  Зависимость  интенсивности  света  в  нуле¬
вом  спектре  при  диффракции  на  звуковых  волнах  от  рас¬
стояния  от  излучателя  (по  Уилларду).
 звука;  при  ее  увеличении  или  уменьшении  соот¬
ветствующий  цвет  появится  уже  при  освещении
другого  участка  звукового  пучка.  Таким  обра¬
зом,  для  измерения  коэффициента  поглощения  а
достаточно  на  двух  различных  расстояниях
х  от  излучателя  осветить  звуковой  пучок  лучом
света  и,  регулируя  силу  звука,  добиться  одного
и  того  же  цвета  нулевого  спектра.  Если  при  этом
напряжения  на  кварце  равны  соответственно  Ux
и  t/2,  то  [1/(х2—хг)]  \n(U2/U1).  Этот  простой,
но  очень  чувствительный  метод  позволил  Уил¬
ларду  [2143]  измерить  поглощение  звука  в  боль¬
шом  числе  органических  жидкостей.
 Висс  [2182]  и  Бажулин  [195]  также  приме¬
няли  оптический  диффракционный  метод  для
измерения  поглощения  в  жидкостях  с  той  лишь
разницей,  что  вместо  одной  щели  они  пользова¬
лись  целым  рядом  одинаковых  щелей,  располо¬
женных  одна  за  другой,  что  позволяло  одновре¬
менно  получать  целую  серию  диффракционных
картин  от  ряда  точно  определенных  мест  в  зву¬
ковом  пучке.  Все  отдельные  диффракционные
спектры  фотографировались  одновременно,  а  за¬
тем  спектры  первого  порядка  фотометрирова-
лись.
 Баумгардт  [186]  предложил  несколько  видо¬
измененный  оптический  метод  измерения  коэф¬
фициента  поглощения.  Согласно  соображениям
Люка  и  Бикара  (см.  гл.  III,  §  4,  п.  2),  плоская
 звуковая  волна  со  свойственным  ей  распределе¬
нием  плотности  фокусирует  плоскопараллель¬
ный  пучок  световых  лучей,  падающий  точно
параллельно  волновому  фронту.  Получающиеся
фокальные  линии  параллельны  волновым
фронтам  и  отстоят  друг  от  друга  на  расстояниях,
равных  длине  звуковой  волны.  Согласно  фор¬
муле  [160],  расстояние  у0  между  этими  линиями
и  плоскостью  входа  света  в  звуковой  пучок  равно
 Изменение  показателя  преломления  Ая,  обу¬
словленное  изменением  давления  Ар  в  жидкости
при  прохождении  звуковой  волны,  согласно  при¬
веденному  в  гл.  III,  §  4,  п.  2  расчету,  равно
 откуда
 Пусть  фокальные  линии  наблюдаются  при  по¬
мощи  микроскопа  при  стробоскопическом  осве¬
щении  на  расстоянии  хг  от  излучателя;  одновре¬
менно  определяется  сила  излучаемого  звука
(например,  путем  измерения  напряжения,  по¬
даваемого  на  кварц).  Чтобы  наблюдать  фокаль¬
ные  линии  в  той  же  плоскости  на  более  далеком
расстоянии  х2  от  излучателя,  необходимо  увели¬
чить  силу  звука,  так  как  благодаря  поглощению
при  увеличении  расстояния  х  амплитуда  давле¬
ния  Ар  звуковой  волны  уменьшается,  а  у0  уве¬
личивается.  Если  Jx  и  J2—сила  звука  для  рас¬
стояний  хг  и  соответственно,  то
 откуда  следует,  что
 где  иг  и  U2—соответствующие  значения  напря¬
жения  на  излучающем  кварце.
 Описанный  метод  практически  разработан
и  применен  для  измерения  поглощения  звука
в  бензоле,  толуоле  и  сероуглероде  Греггом
[738,  739].
 Наконец,  следует  указать  на  еще  одну  воз¬
можность  измерения  поглощения,  указанную
Люка  [1231].  При  освещении  плоской  звуковой
волны  параллельным  ее  фронту  световым  пуч¬
ком,  ширина  которого  в  направлении  распро¬
странения  звука  меньше  половины  длины  волны
X  наблюдается  периодическое  отклонение  б  свето¬

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 283
 вого  пучка,  обусловленное  градиентом  плот¬
ности  в  звуковой  волне  и  имеющее  частоту
звука.  Согласно  расчету,  приведенному  в  гл.  III,
§  4,  п.  2,  амплитуда  отклонения  определяется
в  первом  приближении  формулой
 Л  2тс/  Ап  1  I  л
 о  =  —  =  &  ^-Д  р,
 I  п  \
 где  Ап—амплитуда  изменения  показателя  пре¬
ломления,  &р—амплитуда  звукового  давления,
I—путь  светового  луча  в  звуковой  волне  с  дли¬
ной  волны  X,  k—постоянная,  зависящая  от  пока¬
зателя  преломления,  плотности  жидкости  и  ско-
 обладает  еще  двумя  преимуществами:  во-пер¬
вых,  он  допускает  измерения  в  веществах
с  очень  большим  поглощением  и,  во-вторых,  он
позволяет  контролировать  однородность  зву¬
кового  пучка.
 Позднее  Гробе  [744]  усовершенствовал  этот
метод  и  применил  его  для  измерения  поглоще¬
ния  звука  в  бензоле,  толуоле,  спирте,  четырех¬
хлористом  углероде  и  воде  в  диапазоне  частот
6000—75  ООО  кгц\  измерения  проводились  ча¬
стично  при  различных  температурах.
 Схема  установки  Гробе  изображена  на  фиг.
325.  Свет  ртутной  лампы  Я,  прошедший  через
 Фиг.  325.  Схема  оптического  устройства  для  измерения  поглощения  звука.
 рости  звука.  Поскольку  Дя  и  &р  пропорцио¬
нальны  квадратному  корню  из  силы  звука  (см.
гл.  1,  §  1).  измерение  б  для  различных  расстоя¬
ний  х  от  излучателя  позволяет  определить
коэффициент  поглощения.  Подобные  измерения
до  сих  пор  еще  не  осуществлены.
 Все  описанные  методы  требуют  непосредст¬
венного  или  косвенного  измерения  силы  звука
в  двух  или  нескольких  точках  бегущей  звуковой
волны.  Некоторой  ненадежности  таких  методов,
связанной  с  неоднородностью  звуковой  волны
и  неустойчивостью  работы  излучателя,  Королев
[1113]  избегает,  пользуясь  обычным  теневым
методом  Теплера  (см.  гл.  III,  §  4,  п.  1).  Получае¬
мое  при  этом  методе  изображение  бегущей  волны
имеет  на  данном  расстоянии  от  излучателя  ос¬
вещенность,  пропорциональную  силе  звука
в  этой  точке.  Путем  фотометрирования  сфото¬
графированного  изображения  можно  найти  от¬
ношение  значений  силы  звука  в  двух  точках,
находящихся  на  известном  расстоянии,  и  тем
самым  определить  величину  коэффициента  пог¬
лощения.  Однако  при  использовании  этого
метода  также  следует  обращать  особое  внимание
на  то,  чтобы  сила  звука  была  достаточно  малой
(т.  е.  возбуждение  кварца  было  достаточно  сла¬
бым),  так  как  интенсивность  диффрагирован-
ного  света  пропорциональна  силе  звука  лишь
для  малых  амплитуд.  Критерием  является
появление  спектров  только  первого  порядка
в  области  экранирования  прямого  света  (В  на
фиг.  187).  Кроме  своей  простоты,  данный  метод
 зеленый  фильтр  G,  пропускающий  только  линию
5461  А,  фокусируется  линзой  Ьг  на  горизон¬
тальную  щель  Sj,  расположенную  в  фокальной
плоскости  ахроматической  линзы  L2;  по  выходе
из  Ь2  пучок  света,  ограниченный  диафрагмой  В,
проходит  через  кювету  Т.  В  фокальной  пло¬
скости  второй  ахроматической  линзы  L3  рас¬
положена  вторая  щель  S2,  пропускающая  лишь
диффракционные  спектры  первого  порядка,  воз¬
никающие  в  плоскости  S2.  Линза  Ь3  дает  на
фотопластинке  Р  изображение  одновременно
всего  поля  в  средней  плоскости  кюветы.
 Фиг.  326.  Звуковое  поле  перед  ко¬
леблющимся  кварцем  в  воде  (а)  и  в
бензоле  (б).
 На  фиг.  326  приведены  две  фотографии,  полу¬
ченные  этим  методом  Уиллардом  [2146]  для
воды  и  бензола  при  частоте  10  мггц.  Характерно

284
 Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 большое  поглощение  в  бензоле  по  сравнению
с  малым  поглощением  в  воде.  При  фотометриро-
вании  таких  фотографий  в  направлении  распро¬
странения  звука  получается  коэффициент  погло¬
щения  для  исследуемой  жидкости.
 Петерсен  [1557]  усовершенствовал  оптиче¬
скую  часть  установки,  примененной  в  последнее
время  Хазардом  [2984],  введя  между  щелью  S2
и  фотопластинкой  цилиндрическую  линзу  с  осью,
параллельной  направлению  распространения
звука.  Эта  линза  должна  давать  резкое  изобра¬
жение  щели  S2  на  фотопластинке.  Тем  самым
изображение  превращается  в  узкую  полоску,
параллельную  направлению  распространения
звуковой  волны,  и  почернение  фотопластинки
дает  в  каждой  точке  интегральную  силу  звука
для  всего  поперечного  сечения  звукового  пучка.
 Несколько  отличный  вариант  этого  метода
дают  Шройер  и  Остерхаммель  11888].  При  ис¬
пользовании  устройства,  описанного  в  гл.  III,
 Фиг.  327.  Звуковое  поле  перед  колеблющимся
кварцем  в  жидкостях,  обладающих  различным  по¬
глощением.
а—в  ксилоле,  б—в  бензоле.
 §  4,  п.  1,  получается  картина,  отвечающая
распределению  амплитуды  звукового  давления
перед  кварцевым  излучателем,  совершающим
поршневые  колебания  (фиг.  199);  если  исполь¬
зуется  белый  свет,  то  областям  равных  значений
силы  звука  соответствуют  в  этой  картине  одина¬
ковые  цвета.  Распределение  цветов  дает  удобный
способ  определения  распределения  энергии  в  зву¬
ковом  поле,  зависящего,  между  прочим,  и  от
степени  поглощения  звука.
 На  фиг.  327  показано  излучение  одного  и
того  же  кварца  (толщиной  d  =  4Х)  в  двух  жид¬
костях  (ксилол  и  бензол),  поглощение  звука
 в  которых  сильно  различается.  Большее  погло¬
щение  в  бензоле  приводит  к  более  частому  чере¬
дованию  светлых  и  темных  участков,  соответ¬
ствующих  определенным  различиям  в  силе
звука.  Предположив,  что  вблизи  оси  кониче¬
ского  звукового  пучка  убывание  силы  звука  J
происходит  так  же,  как  в  цилиндрической  волне,
т.  е.  по  закону
 можно  найти  а,  измеряя  расстояние  от  излуча¬
теля  двух  определенных  цветовых  зон  или  гра¬
ниц  между  ними  для  двух  различных  начальных
значений  силы  звука  /0,  сравнение  которых
легко  производится  путем  сравнения  подаваемых
на  кварц  напряжений  или  соответствующих
токов.  Предварительные  измерения  Шройера  и
Остерхаммеля  показали  применимость  и  перспек¬
тивность  этого  метода1).
 В  заключение  следует  еще  указать  на  неко¬
торые  источники  ошибок,  которые  могут  при¬
вести  и  часто  уже  приводили  к  получению
неправильных  результатов  измерений.  Мы  уже
говорили  выше  в  этом  пункте  о  помехах,  созда¬
ваемых  акустическим  ветром  при  измерениях
давления  излучения,  а  также  о  способах  устра¬
нения  этих  помех.  Другим  источником  ошибок
являются  отражения  от  задней  и  боковых  стенок
кюветы.  За  исключением  интерферометрического
метода,  измерение  коэффициента  поглощения
всегда  производится  в  бегущей  звуковой  волне.
Поэтому  следует  избегать  всякого  направлен¬
ного  отражения  от  приемника,  от  противопо¬
ложной  излучателю  стенки  сосуда  или  (при
вертикальном  расположении  установки)  от  по¬
верхности  жидкости.  Фокс  и  Рок  1630]  вводят
звуковой  пучок  в  сосуд,  который,  подобно
«черному  телу»  в  оптике,  поглощает  практиче¬
ски  весь  звук  вследствие  многократных  отраже¬
ний.  Отражения  от  боковых  стенок  проще  всего
избежать,  применяя  достаточно  широкие  сосуды
или  трубки.  Отражение  от  поверхности  радио¬
метра  устраняют  или  по  крайней  мере  ослаб¬
ляют  наклейкой  тонких  пробковых  дисков  или
нанесением  на  клею  тонкого  слоя  песка  (см.
Сю  Цзун-янь  [922]).
 Особое  внимание  следует  уделять  искажаю¬
щему  влиянию  интерференционных  полей,  воз¬
никающих  перед  любым  излучателем.  На  фиг.
202  видна  сложная  структура  звукового  поля
 х)  См.  также  М.  К  a  n  n  и  n  a,  Measurements
of  the  Absorption  of  Ultrasonic  Waves  in  Liquids  by  the1
Method  of  Isochromates,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  27,
 5 	(1955).—Прим.  ред.

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 285
 перед  плоским  источником  звука.  Рассчитанная
по  методу  Бакхауза  и  Тренделенбурга  [141]
относительная  сила  звука  J  вдоль  оси  х  для
круглого  поршневого  источника  изображается,
согласно  Борну  [311],  кривой,  приведенной  на
фиг.  328.
 излучателя.  С  этой  точки  зрения,  часто  встре¬
чающееся  на  практике  использование  излучате¬
лей  большого  диаметра,  имеющее  целью  обеспе¬
чить  возможно  меньшее  расхождение  звукового
пучка  (см.  гл.  1,  §  3),  весьма  неблагоприятно,
так  как  при  этом  область  интерференционных
 Фиг.  328.  Зависимость  силы  звука  J  от  расстояния  от  излучателя  для  кварца
 диаметром  8  см,  колеблющегося  как  поршень  с  частотой  350  игц  в  воде.
 Сплошной  линией  показана  расчетная  кривая,  пунктирной  линией—кривая,  проведенная
 через  экспериментальные  точки.
 (п=0,  1,  2,...),  где  R—радиус  излучателя,  а  X—
длина  звуковой  волны.  Кружками  на  фиг.  328
обозначены  экспериментальные  точки.  Таким
образом,  непрерывное  спадание  силы  звука
начинается  только  с  расстояния,  равного  л:маКс.,
для  п=0.  Поэтому  измерения  поглощения  звука
можно  производить,  лишь  начиная  с  расстояний,
больших  этого  значения  хмакс..  Это  расстояние
зависит  как  от  диаметра  излучателя,  так  и  от
частоты  звука.
 Для  оценки  расстояния,  на  котором  еще  ска¬
зываются  интерференционные  эффекты,  на
фиг.  329  приведены  полученные  Борном  [311]
графики  частотной  зависимости  расстояния  А
последнего  максимума  (п—0)  от  излучателя  для
различных  размеров  излучателя.  При  увеличе¬
нии  частоты  и  диаметра  излучателя  область
интерференционных  эффектов  распространяется
на  большее  расстояние  и  может  достигать  раз¬
меров,  в  несколько  раз  превышающих  диаметр
 эффектов  простирается  слишком  далеко  и  для
выхода  за  ее  пределы  в  большинстве  случаев
требуются  недопустимо  большие  размеры  измери¬
тельного  сосуда.
 Положение  нулевых  точек  определяется  фор¬
мулой
 (п  =  1,  2,  3,  ..  .),  а  положение  максимумов  —
формулой
 Ф"и  г.  329.  Зависимость  от  ча¬
стоты  расстояния  Л  последнего
интерференционного  максимума
(л=0)  от  излучателя  при  различ¬
ных  диаметрах  излучателя  2R.
 Приведенные  выше  расчеты  сделаны  в  пред¬
положении  отсутствия  поглощения  звука  в  среде.

286 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Таблица  48
 ИЗМЕРЕННЫЕ  И  РАССЧИТАННЫЕ  ЗНАЧЕНИЯ  ПОГЛОЩЕНИЯ  ЗВУКА  В  РАЗЛИЧНЫХ  ЖИДКОСТЯХ
 сс
 Жидкость
 Химическая
 t,  °с
 f,  мггц
 (а//  )изм.,
10-17
сек^/см
 (а/  f2);Bbi4.,
1  0-17
 аизм.
 1  da
 Литература
 Кла
 формула
 секЪ/см
 авыч.
 a  dt
 AI
 Сероуглерод  ....
 cs2
 20
 1—10
 6000
 5
 1200
 [2428а,  282,3070,
32636]
 21
 75—105
 1400
 5
 280
 [1686]
 Бензол
 Свн6
 20—25
 1—165
 900
 8,7
 103
 0,006
 [197,  2428а,  744,
 1548,  1652,4335]
 Фторбензол  ....
 CeH5F
 25
 30
 278
 8,8
 32
 0,006
 [4079]
 Хлорбензол  ....
 С6Н5С1
 25
 1—4
 124
 9,7
 13
 [4335]
 25
 30
 148
 9,7
 15
 0,007
 [4079]
 Бромбензол  ....
 С6Н6Вг
 25
 30
 140
 13
 11
 0,003
 [4079]
 Иодбензол
 CeH5J
 25
 30
 210
 16,7
 13
 0,003
 [4079]
 о-Дихлорбензол  .  .
 С6Н4С12
 2Ъ
 30
 121
 12
 10
 0,0007
 [4079]
 ж-Дихлорбензол  .  .
 С6Н4С12
 25
 30
 123
 10,4
 12
 0,0007
 [4079]
 72-Дихлорбензол  .  .
 СдН^-Ог
 60
 30
 300
 10,7
 28
 0,001
 [4079]
 Толуол
 с6н5сн3
 27
 0,15
 205
 7,8
 26
 [3528]
 20—25
 1—75
 80
 7,8
 10
 0,013
 [2428а,  282,  4335]
 Йодистый  метил  .  .
 CH3J
 25
 1—4
 820
 [1548]
 2
 15
 247
 10
 25
 0,01
 [1548]
 Хлористый  метилен
 СН2С12
 25
 30
 1114
 6,1
 183
 0,016
 [4076]
 Бромистый  метилен
 СН2ВГ2
 25
 30
 567
 1,6
 354
 0,007
 [4076]
 Йодистый  метилен  .
 CH2J2
 25
 30
 250
 23
 11
 0,004
 [4076]
 1,1-Дихлорэтан  .  .
 СН3СНС12
 30,8
 30
 103
 9,7
 И
 0,005
 [4076]
 1,2-Дихлорэтан  .  .
 СН2С1—СН2С1
 28,5
 30
 136
 8,7
 16
 [4076]
 1,2-Дибромэтан  .  .
 СН2Вг—СН2Вг
 25
 30
 311
 20,3
 15
 [4076]
 траяс-Дихлорэтилен
 СНС1—СНС1
 19,8
 31
 356
 8,5
 42
 0,007
 [4076]
 г{ш:-Дихлорэтилен  .
 СНС1—СНС1
 18,8
 31
 537
 6,4
 84
 0,004
 [4076]
 Хлороформ  ....
 СНС13
 20—25
 1—10
 400
 10
 40
 [282,  32636,  2143]
 Четыреххлористый
 [154,  1548,  1652,
 углерод
 СС14
 20
 1—100
 500
 20
 25
 0,001
 2143]
 Ацетон
 (СН3)2СО
 25
 1—4
 70
 7
 10
 [2143]
 20
 5—70
 30
 7
 [284]
 ж-Ксилол
 С6Н4(СН3)2
 25
 1—15
 78
 8,4
 9
 [3773,  4335,  2143]
 я-Г  ептан
 СН3(СН2)5СН3
 21
 15
 80
 10
 8
 [1548]
 я-Гексан
 СНз(СН2)4СНз
 21
 15
 77
 10
 7,7
 [1548]
 Бромистый  этил  .  .
 СН3СН2Вг
 2
 15
 61
 10
 6
 [1548,  4335]
 Йодистый  этил  .  .
 CH3CH2J
 2
 15
 40
 12
 3,3
 0,005
 [1548]
 Нитробензол  ....
 c6h5no2
 25
 1—15
 80
 14
 5,7
 [1548,  4335]
 Хлористый  пропил  .
 СН3СН2СН2С1
 2
 15
 42
 8
 5
 [1548]
 Бромистый  пропил  .
 СН3СН2СН2Вг
 2
 15
 39
 11
 3,5
 [1548]
 Йодистый  пропил  .
 CH3CH2CH2J
 2
 15
 54
 14
 3,9
 [1548]
 Хлористый  я-бутил
 СН3(СН2)2СН2С1
 2
 15
 108
 10
 11
 [1548]
 Бромистый  я-бутил
 СН3(СН2)2СН2Вг
 2
 15
 49
 13
 3,8
 [1548]
 Йодистый  я-бутил
 CHj(CH2)2CH2J
 2
 15
 48
 17
 2,8
 [1548]
 АН
 Вода
 н2о
 20
 7—250
 25
 8,5
 2,95
 —0,031
 [1599,  1686,  4181]
 Метиловый  спирт  .
 сн3он
 20—25
 1—250
 34
 14,5
 2,35
 —0,010
 [1548,  1686,  4335]
 Этиловый  спирт  .  .
 СН3СН2ОН
 20—25
 1—220
 54
 22
 2,45
 —0,015
 [1686,  4335]

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 287
 Таблица  48  (продолжение)
 Класс
 Жидкость
 Химическая
 формула
 t,  °с
 f,  мггц
 Wf2  )изм.,
10-17
сек^/см
 (а//2)выч.,
10-17
сек^/см
 аизм.
 1  da
 a  dt
 Литература
 авыч.
 «-Пропиловый  спирт
 СН8СН2СН2ОН
 22—28
 15—280
 75
 36
 2,08
 -0,008
 11548,  1686,  4335]
 «-Бутиловый  спирт
 СН3(СН2)2СН2ОН
 25
 1—4
 104
 50
 2,02
 [1548,  1686,  4335,
 2143]
 я-Амиловый  спирт  .
 СН8(СН2)3СН,ОН
 29
 15
 106
 58
 1,83
 -0,014
 [1548]
 AIII
 Уксусная  кислота  .
 СНзСООН
 18
 0,5
 90000
 17
 5300
 [3372]
 18
 67,5
 158
 17
 10,8
 -0,010
 [3372]
 Муравьиная  кислота
 нсоон
 17,5
 4,0
 2270
 5
 454
 [2428  а]
 20,5
 9,8
 1170
 5
 234
 [2428  а]
 Метилацетат  ....
 СН2СООСН3
 25
 1
 468
 6,8
 69
 [4335]
 22
 60
 34
 6,8
 5
 [154]
 Этилацетат  .  .  .
 СН8СООСН2СН3
 25
 1
 516
 8,3
 62
 [4335]
 22
 69
 37
 8,3
 4,5
 [154]
 Этилформиат  .  .  .
 НСООСН2СН3
 23—28
 3
 138
 7,6
 18
 [1536]
 23—28
 16
 70
 7,6
 9,2
 [1536]
 N1
 Гелий
 Не
 4°  К
 15
 231
 204
 1,12
 0,6
 [1550]
 Аргон
 Аг
 85°  К
 44,4
 10,1
 10,5
 0,97
 [686]
 Водород
 н2
 17°  К
 44,4
 5,6
 5,8
 0,97
 [686]
 Азот
 n2
 73,9°К
 44,4
 10,6
 9,5
 1,12
 [686]
 Кислород
 02
 87°  К
 44,4
 8,6
 7,3
 1,18
 0,0
 [686]
 Ртуть
 Hg
 20—25°
 20—50
 6
 5,05
 1,2
 [154,  1733,  1734]
 N11
 Касторовое  масло  .
 21,4
 15,7
 2100
 7980
 0,26
 [199]
 21,5
 4,3
 4500
 7900
 0,57
 [199]
 18,6
 3,16
 10900
 9130
 1,2
 -0,075
 [948]
 21,6
 3,95
 8400
 7820
 1,17
 [948]
 Оливковое  масло  .
 21—25
 1—4
 1250
 1100
 1,14
 -0,038
 [948,  4335]
 Льняное  масло  .  ,
 20,5
 3,1
 1470
 1450
 1,01
 -0,032
 [948]
 Глицерин
 с3н8о3
 20—27
 0,15—4
 2500
 -0,069
 [3582,  2143]
 21—23
 6,21
 1700
 -0,056
 [199,  948]
 32,8
 30
 1410
 590
 2,4
 [948]
 -18,8
 30
 12700
 29100
 0,43
 0,036
 [948]
 х  от  излучателя;  это  особенно  существенно  при
измерении  малых  значений  а.  Большие  расхо¬
ждения  измеренных  значений  коэффициента  по¬
глощения,  полученных  различными  авторами,
можно  частично  отнести  за  счет  пренебрежения
интерференционными  явлениями  в  звуковом
поле  и  за  счет  ошибочного  предположения  о  па¬
раллельности  звуковых  лучей.
 Наконец,  следует  еще  указать,  что  наличие
в  исследуемой  жидкости  пузырьков  воздуха
может  привести  к  сильно  завышенному  значению
коэффициента  поглощения.  Так,  например,  Сё-
ренсен  11965]  обнаружил,  что  коэффициент  по¬
глощения  в  свежей  водопроводной  воде  больше,
чем  в  отстоявшейся  или  кипяченой,  т.  е.  в  значи¬
тельной  мере  обезгаженной  воде.  Образование
 При  наличии  поглощения  соотношения  в  основ¬
ном  не  изменяются.  Вместо  формулы  (43)  можно
пользоваться  несколько  более  точной  форму¬
лой
 переходящей  при  достаточно  больших  значениях
 * 	и  сравнительно  малой  разности  х2—хг  в  фор-
мулу  (43).  Из  этих  соображений,  высказанных,
помимо  Борна  [311],  также  Фоксом  и  Роком
[630]  и  Лабау  и  Вильямсом  [1163],  следует,  что
предположение  о  параллельности  звуковых  лу¬
чей  оправдано  только  при  больших  расстояниях

288 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 воздушных  пузырьков  легко  может  произойти
вследствие  кавитации,  возникающей  при  боль¬
шой  силе  звука  (см.  гл.  VI,  §  7).  Фокс  и  Рок
[633,  2808,  2809]  обнаружили  увеличение  погло¬
щения  в  воде  при  значениях  силы  звука,  превы¬
шающих  0,045  вт/см2.  В  частности,  коэффициент
поглощения  в  воде  растет  от  а=22-10_3  непер/см
при  силе  звука  0,04  вт!см2  до  95-10_3  непер!см
при  силе  звука  5  вт!см2\  для  воды,  насыщен¬
ной  С02,  соответствующие  значения  равны  22
и  80  непер!см.
 3. 	Результаты  измерений  поглощения  звука
в  чистых  жидкостях
 Сводка  всех  значений  коэффициента  погло¬
щения  звука  в  жидкостях,  измеренных  до  конца
1948  г.,  и  множество  относящихся  сюда  графи¬
ков  приведены  в  обзорной  работе  Сетта  [4061].
В  обстоятельной  статье  Маркема,  Бейера  и
Линдсея  [3488]  дана  таблица  более  новых  ре¬
зультатов,  воспроизводимая  здесь  с  неболь¬
шими  изменениями  и  дополнениями  (табл.  48).
 Фиг.  ЗЗОр  Значения  коэффициента  поглощения  звука  в  восьми  жидкостях.
 Измерения:  -j—Бэра,  А—Бажулина,  -^—Бейера  и  Смита,  О—  Бикара,  х  —  Клайза,  Эррера
и  Сака,  <1  —  Фокса  и  Роа,  Д  —  Гробе,  [>—Сю  Цзун-янь,  О—Лабау  и  Вильямса,
Т—Линдберга,  ►—Партхасаратхи,  ■—Пеллама  и  Галта,  ']—Пинкертона,  0  —  Куинна,
ф—Рапуано,  —Титера  и  V—Уилларда.
 Так  как,  согласно  Бойлю,  Тейлору  и  Фро-
ману  [347],  кавитация  наблюдается  уже  при
силе  звука  0,03  вт/см2,  увеличение  поглощения
при  больших  значениях  силы  звука  можно
объяснить  появлением  пузырьков  воздуха  (см.
также  [1794]).  Поэтому  при  измерениях  погло¬
щения  в  жидкости  нельзя  пользоваться  ультра¬
звуковыми  колебаниями  большой  мощности.
 На  фиг.  330  даны  графики  частотных  зависимо¬
стей  величины  а//2  для  некоторых  жидкостей,
построенные  по  более  старым  данным;  здесь  же
указаны  и  значения,  получаемые  путем  расчета
по  классической  теории.  Недавно  Партхасаратхи,
Хари  и  Сринивасан  13725]  измерили  значение
a/f2  в  24  органических  жидкостях  для  частоты
15  мггц.

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 289
 Рассмотрение  всех  имеющихся  данных  пока¬
зывает,  что  значения,  полученные  разными  авто¬
рами  для  одного  и  того  же  вещества,  часто  зна¬
чительно  различаются.  Для  более  старых  изме¬
рений  причину  расхождений  следует  искать
в  первую  очередь  в  неучете  источников  ошибок,
продискутированных  в  п.  2  этого  параграфа.
Далее,  обращает  на  себя  внимание  то  обстоя¬
тельство,  что  экспериментальные  значения  вели¬
чины  а//2  всегда  оказываются  во  много  раз
больше  значений,  рассчитанных  по  классической
теории.  Особенно  велико  расхождение  для  серо¬
углерода,  бензола  и  четыреххлористого  угле¬
рода.  Наконец,  из  табл.  48  и  из  данных  фиг.  330
видно,  что  теоретическая  частотная  зависимость
для  величины  а//2  не  всегда  подтверждается  на
опыте.  Для  некоторых  жидкостей,  например  для
уксусной  кислоты,  метилацетата  и  этилацетата,
величина  а//2  быстро  уменьшается  при  повыше¬
нии  частоты.  Существенный  недостаток  боль¬
шинства  имеющихся  измерений  поглощения  за¬
ключается  в  том,  что  эти  измерения  выполнены
в  сравнительно  узком  диапазоне  частот.  Если
еще  учесть,  что  измерения  производились  часто
при  различных  температурах,  то  легко  объяс¬
нить  большое  расхождение  экспериментальных
значений  при  сопоставлении  их,  например
в  функции  от  частоты.
 Наилучшее  согласие  между  эксперименталь¬
ными  значениями  коэффициента  поглощения  зву¬
ка  и  значениями,  рассчитанными  по  классиче¬
ской  теории,  наблюдается  для  одноатомных
жидкостей—ртути,  сжиженных  гелия  и  аргона—
и  для  сжиженных  двухатомных  газов—кисло¬
рода,  азота,  водорода,—в  которых  внутренние
степени  свободы  оказываются  при  этом  «замо¬
роженными».  В  табл.  49  приведены  значения  ос,
измеренные  Галтом  [686]  импульсным  методом
для  ряда  сжиженных  газов,  а  также  получен¬
ные  по  этим  данным  значения  величины  a/f  и
соответствующие  теоретические  значения.  Кро¬
ме  того,  в  таблице  приведены  рассчитанные  зна¬
чения  величин  осr/f2  и  aL/f2,  дающие  доли  за¬
тухания,  обусловленные  соответственно  вязко¬
стью  и  теплопроводностью;  значения  ос,//2  бы¬
ли  рассчитаны  Бейером  [2459].
 Температурная  зависимость  поглощения  зву¬
ка  в  гелии  была  исследована  импульсным  мето¬
дом  Пелламом  и  Сквайром  [1550]  на  частоте
15  мггц  и  Аткинсом  и  Чейзом  [2343]  на  часто¬
те  14  мггц.  Результаты  измерений  Пеллама  и
Сквайра  представлены  на  фиг.  331;  пунктирная
кривая  дает  температурную  зависимость,  тре¬
буемую  классической  теорией.  При  температу¬
ре  выше  2,19°К  (Х-точка)  эксперимент  хорошо
 19 	Л.  Бергман
 Таблица  49
 ПОГЛОЩЕНИЕ  ЗВУКА  В  СЖИЖЕННЫХ  ГАЗАХ
ПРИ  ЧАСТОТЕ  44,4  мггц
 Жидко  сть
 t,  °К
 аизм.»  см  1
 авыч.,  см  1
 (*//2)  изм.,
сек,Ъ/см
 1  («/-//2)выч.,10-17-
|  сек%/см
 (*//f2)BbI4.,I0-17>
 сек^/см
 (а/^выч.,^-17’
 се  1см
 Аргон
 85,2
 0,20
 0,16
 10,1
 7,9
 2,6
 10,5
 Кислород
 87,0
 0,17
 0,11
 8,6
 5,5
 1,8
 7,3
 70,0
 0,17
 0,11
 8,6
 5,6
 1,1
 6,7
 60,0
 0,17
 0,17
 8,6
 7,3
 1,0
 8,3
 Азот
 73,9
 0,21
 0,13
 10,1
 6,6
 2,9
 9,5
 Водород
 17,0
 0,11
 0,11
 5,6
 3,7
 2,1
 5,8
 согласуется  с  теорией,  при  температурах  же
вблизи  Х-точки  и  ниже  имеют  место  значитель¬
ные  отклонения,  объясняемые  поведением  ге¬
лия  II.  Увеличение  поглощения  при  температу¬
рах  ниже  2,19°К  было  предсказано  теоретиче¬
ски  Халатниковым  [3252а].
 Поглощение  звука  в  ртути  измеряли  Бэр  [154],
Рикман  [1733]  и  с  особенной  точностью  Ринго,
 Фиг.  331.  Зависимость  поглощения
звука  в  жидком  гелии  от  темпера¬
туры  (по  Пелламу  и  Сквайру).
 Пунктиром  показано  поглощение  по  клас¬
сической  теории.
 Фитцджералд  и  Хердль  [1734].  Среднее  значе¬
ние,  получаемое  из  этих  измерений,  в  диапазо¬
не  частот  0,5—1000  мггц  составляет  a/f  =
=  6,Ь10"17  сек2/см,  в  то  время  как  классиче¬
ская  теория  дает  значение  5,05-10~17  сек2/см.

290 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Из  других  жидкостей  наиболее  обстоятель¬
но  исследована  вода  (Баумгардт  [187],  Бажу-
лин  [195],  Бикар  [281],  Бусс  [394],  Клайз,  Эр¬
рера  и  Сак  [440],  Фокс  и  Рок  [633],  Гробе  [744],
Сю  Цзун-ян  [922],  Иттербек  с  сотрудниками  [3111,
3114],  Лабау  и  Вильямс  [1163],  Леонард  [1196,
3420а],  Либерман  [1203,  3432],  Мулдерс  [3605],
Окельман  [1448],  Пинкертон  [1599],  Рапуано
[1686],  Рюфер  [1769],  Сетт  [4068],  Тамм  [4226—
4227а],  Титер  [2047],  Уиллард  [2143]).  Среднее
значение,  выведенное  из  наиболее  надежных
измерений,  составляет  для  комнатной  темпера¬
туры  около  a/f2  =  25  •  10“17  сек2/см.  Как  пока¬
зывают,  в  частности,  новейшие  исследования
Тамма,  величина  a/f2  не  зависит  от  частоты
вплоть  до  100  кгц.  Таким  образом,  более  старые
наблюдения  [439,  440,  783,  1965],  в  которых
обнаруживалось  увеличение  a/f2  на  низких  часто¬
тах  (около-  1  мггц),  не  подтверждаются.
 Фокс  и  Рок  [635],  а  также  Смит  и  Бейер
[1959]  исследовали  температурную  зависи¬
мость  a/f2  для  воды  радиометрическим  мето¬
дом,  а  Пинкертон  [1599]  —  импульсным  мето¬
дом.  Полученные  ими  экспериментальные  дан¬
ные  приведены  на  фиг.  332  (кривая  А);  кривая  В
 Фиг.  332.  Температурная  зависимость  a/f2  для
воды.
 А—экспериментальная  кривая,  В—теоретическая  кри¬
вая,  С—разность  значений  для  кривых  Л  и  В.
 на  фиг.  332  соответствует  теоретически  рассчи¬
танной  температурной  зависимости  а//2,  в  ос¬
новном  обусловленной  температурным  измене¬
нием  коэффициента  вязкости.  В  интервале  тем¬
ператур  10—60°  С  величина  отношения  аИЗм./аРасч.
практически  постоянна  и  ,равна  3,1;  в  интервале
 О—10°  С,  в  котором,  как  известно,  структура
воды  несколько  изменяется,  это  отношение  уве¬
личивается  до  3,33.  Кривая  С  на  фиг.  332  дает
изменение  разности  осизм.—аВЬ1Ч..  и,  следовательно,
 Фиг.  333.  Частотная  зависимость  ко¬
эффициента  поглощения  звука  а//2  в
сероуглероде.
 X—Бажулин,  А—Хаддарт,  П—Лэмб  и  Анд¬
реа,  О—Кишимото  и  Номото,  Н 	Рапуано,
 • 	—Сетт.
 представляет  собой  кривую  температурной  зави¬
симости  той  главной  части  коэффициента  по¬
глощения  звука  в  воде,  которая  не  поддается
объяснению  в  рамках  классической  теории.
Следует  отметить,  что  при  4°  С,  когда  разность
Ср—Cv  становится  равной  нулю  (как  известно,
Ср—Cv  пропорционально  коэффициенту  тепло¬
вого  расширения,  см.  [173])  и  когда,  согласно
формуле  (231),  термическая  часть  поглощения
также  должна  исчезнуть,  не  наблюдается  ни¬
какого  изменения  величины  а.
 Из  трехатомных  жидкостей  подробно  иссле¬
довался  сероуглерод  (Бэр  [154],  Бажулин
[2428а],  Бикар  [282],  Хаддарт  [3070],  Киши¬
мото  и  Номото  [32636],  Лэмб  и  Андреа  [3370],
Моен  [3583],  Оуян  Те-чао  [2055],  Рапуано
[1686],  Сетт  [4077,  5019],  Верма  [4335]).
 Хотя  отдельные  измерения  и  дают  большой
разброс,  все  они  указывают  на  то,  что  поглоще¬
ние  звука  в  CS2  превышает  поглощение  почти
во  всех  чистых  жидкостях,  за  исключением  осо¬
бенно  вязких  масел.  Значительные  отклонения
некоторых  значений,  полученных  разными  авто¬
рами,  должно  объясняться  разной  степенью
чистоты  примененных  образцов.  Проводя  кри¬
вую  через  представляющиеся  наиболее  вероят¬
ными  значения  ос//2  (фиг.  333),  обнаруживаем
в  области  72  мггц  релаксационную  частоту,  от¬
вечающую  времени  релаксации  2,2-10~9  сек.
(см.  п.  3  этого  параграфа).
 Столь  же  аномально  высокое  поглощение
звука  наблюдается  в  бензоле,  толуоле  и  четырех¬
хлористом  углероде.  Измерения  в  бензоле  про-

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 291
 изводили  Баумгардт  [188],  Бажулин  [197,
2428а],  Бикар  [282],  Клайз,  Эррера  и  Сак  [439],
Грегг  [739],  Гробе  [744],  Линдберг  [1209],
Моен  [3583],  Пеллам  и  Галт  [1548],  Куинн
[1652],  Рапуано  [1686],  Рикман  [1733],  Шройер
и  Остерхаммель  [1888],  Сетт  [4079],  Титер
[2047],  Верма  [4335]  и  Уиллард  [2143].  В  об¬
ласти  частот  от  150  кгц  до  165  мггц  эти  измере¬
ния  дают  в  среднем  не  зависящее  от  частоты
значение  а//2=900-10“17  сек2!см  при  20°  С,
что  примерно  в  100  раз  превышает  значение,
получаемое  согласно  классической  теории.
 Поглощение  звука  в  толуоле  измеряли  Ба¬
жулин  [197],  Бикар  [282],  Гробе  [744],  Моен
[3583],  Верма  [4335]  и  Уиллард  [2143].  При
частотах  выше  1  мггц  величина  a/f2  сохраняет
примерно  постоянное  значение  а//2^78х
X  Ю-17  сек2!см\  при  понижении  же  частоты  ниже
 1 	мггц  эта  величина,  согласно  новейшим  иссле¬
дованиям  Моена*  растет,  достигая  значения
276-10-17  сек21см  при  частоте  150  кгц,  что  ука¬
зывает  на  наличие  релаксационного  процесса
в  этой  области  частот.  Значение  а//2,  рассчитан¬
ное  по  классической  теории,  составляет  7,8X
X  Ю-17  сек2/см.
 Поглощение  звука  в  четыреххлористом  угле¬
роде  измеряли  Бэр  [154],  Бажулин  [195,  197,
2428а],  Бусс  [394],  Гробе  [744],  Линдберг
[1209  ,  Моен  [3583],  Рапуано  [1686]  и  Уиллард
[2143],  получившие  согласующиеся  результа¬
ты.  Среднее  значение  по  этим  измерениям  дает
величину  a/f2^500-10"17  сек21см,  в  то  время
как  классическая  теория  дает  в  25  раз  меньшее
значение,  равное  20  •  10~17  сек21см.
 Недавно  Сетт  [4076,  4079]  измерил  импульс¬
ным  методом  поглощение  звука  в  галоидных
производных  бензола  и  в  некоторых  галоидных
производных  метана  и  этана  с  целью  выяснения
влияния  структуры  жидкости  на  поглощение
звука;  полученные  им  значения  приведены
в  табл.  48.  В  моногалоидных  производных  бен¬
зола  величина  а//2  убывает  в  ряду  фтор-,  иод-,
бром-,  хлорбензол;  в  то  время,  как  о-  и  ^-ди-
хлорбензол  обнаруживают  одинаковое  поглоще¬
ние,  п-дихлорбензол  дает  примерно  втрое  боль¬
шее  значение.  Значение  величины  a/f2  в  цис-
дихлорэтилене  почти  вдвое  больше,  чем  в  соот¬
ветствующем  траяс-соединении.
 В  насыщенных  спиртах  различие  между  изме¬
ренным  значением  поглощения  и  значением,
рассчитанным  по  классической  теории,  сравни¬
тельно  невелико.  Согласно  измерениям  Гробе
[744],  Пинкертона  [3773],  Рапуано  [1686],
Верма  [4335]  и  Виллиса  [2158],  в  этиловом
спирте  величина  а//2  не  зависит  от  частоты
 и  равна  примерно  54-10-17  сек2!см\  для  метило¬
вого  спирта  также  получается  значение,  не
зависящее  от  частоты:  a/f2^  34-10“17  сек2/см
(Линдберг  [1209],  Партхасаратхи  [1536],  Пеллам
и  Галт  [1549],  Рапуано  [1686]  и  Верма  [4335]),
 Особую  группу  жидкостей  составляют  аце¬
таты  и  формиаты.  Уже  старые  измерения  ука¬
зывают,  как  это  видно  из  фиг.  330,  на  рост  вели¬
чины  a/f2  при  уменьшении  частоты  для  метил-
ацетата,  этилацетата  и  уксусной  кислоты.  Это
обстоятельство  подтверждено  и  дальнейшими
исследованиями.  Измерения  для  уксусной  кис¬
лоты  производили  Бэр  [154],  Бажулин  [196],
Гхош  и  Верма  [2880,  4337],  Лэмб,  Берд  и  Андреа
[1170а],  Лэмб  и  Пинкертон  [3372],  Пинкертон
[16(30];  для  метил  ацетата—Бэр  [154],  Бикар
[282],  Клайз,  Эррера  и  Сак  [440],  Партхаса¬
ратхи  [1536],  Пеллам  и  Галт  [1548],  Верма
[4335];  для  этилацетата—Бэр  [154],  Бейер  и
Смйт  [252],  Бикар  [282],  Клайз,  Эррера  и  Сак
[440],  Партхасаратхи  [1536],  Пелам  и  Галт
[1548],  Верма  [4335]  и  Уиллард  [2143];  для
муравьиной  кислоты—Бажулин  [2428а];  для
этарформиата—Партхасаратхи  [1536]  и  для  про¬
пионовой  кислоты—Лэмб  и  Хаддарт  [3371].  Мы
еще  вернемся  к  этим  измерениям  в  п.  5  настоя¬
щего  параграфа.  Поглощение  звука  в  галоидных
производных  метилена,  этана,  этилена  при  ча¬
стоте  30  мггц  было  измерено  Сеттом  [4076].
 Измерение  поглощения  звука  при  высоких
давлениях  было  выполнено  до  сих  пор  лишь
для  толуола  (Бикар  [285])  оптическим  методом.
В  диапазоне  давлений  1—800  атм  измерения
показали  линейное  уменьшение  величины  а//2
при  повышении  давления  (при  давлении  1  атм
а//2=81  •  10~17  сек2/см,  при  давлении  800  атм
a//2=48,8-10"17  сек21см).  Это  изменение  величи¬
ны  a/f2  обусловлено  зависимостью  от  давления
вязкости,  плотности  и  скорости  звука  в  жид¬
кости.
 Измерения  поглощения  звука  в  сильно  вяз¬
ких  жидкостях  были  выполнены  Михайловым
и  Гуревичем  [3559,  3562,  3563,  3566]—в  рас¬
плавленной  канифоли  и  в  полиметилметакри-
лате,  Хантером  [948,  3089]—в  глицерине,  ка-?
сторовом,  льняном  и  оливковом  маслах,  Моеном
[3583]  и  Литовитцем  [3441,  3442]—в  глицерине,
Номото,  Кишимото  и  Икеда  [36626]—в  касторо¬
вом  масле  и  Зейдлем  [4052,  4054]—в  озвучен¬
ном  и  неозвученном  трансформаторном  масле.
Если  не  учитывать  измерений  при  очень  высо¬
ких  частотах  и  низких  температурах,  то,  как
это  видно  из  данных  табл.  48,  измеренные  зна¬
чения  величины  a/f2  очень  хорошо  совпадают  со
значениями,  рассчитанными  по  классической
 19*

292 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 теории.  Это  объясняется  в  первую  очередь  силь¬
ным  влиянием  вязкости.  В  качестве  примера
на  фиг.  334  даны  температурные  зависимости
величины  а//2  для  трех  весьма  вязких  масел
 Фиг.  334.  Температурная  зависимость  a/f2  для  очень
вязких  жидкостей.
 А—касторовое  масло,  В—оливковое  масло,  С—льняное
масло.
 (Хантер  [948]).  Сплошные  кривые  дают  темпе¬
ратурную  зависимость,  рассчитанную  по  клас¬
сической  теории.
 Согласно  новейшим  измерениям  [3442,
3662в],  при  низких  температурах  измеренные
значения  поглощения  в  глицерине  и  касторовом
масле  меньше  значений,  рассчитанных  по  вели¬
чине  вязкости  жидкости.  На  фиг.  335  представ¬
лены  температурные  зависимости  отношения
<*изм./аВыч.  Для  глицерина  [3442]  и  касторового
масла  [36626].  Для  касторового  масла  приве¬
дены  две  кривые  для  двух  разных  частот,  из
которых  следует,  что  при  данной  температуре  это
отношение  тем  меньше,  чем  выше  частота.
 Хантер  [4779]  применил  импульсный  метод
для  измерения  поглощения  звука  в  переохлаж¬
денном  ментоле,  салоле  и  дифениловом  эфире.
В  этих  трех  жидкостях  наблюдалось  значитель¬
ное  повышение  затухания  вблизи  точки  затверде¬
вания,  что,  может  быть,  объясняется  рассеянием
звука  на  образующихся  центрах  кристаллизации.
 Проведенный  выше  обзор  экспериментальных
данных  о  поглощении  звука  в  чистых  жидкостях
показывает  сложность  этого  явления.  Во  мно¬
 гих  случаях  полученный  до  сих  пор  экспери¬
ментальный  материал  недостаточен  для  ясного
представления  о  процессах,  обусловливающих
поглощение  звука.  В  п.  5  этого  параграфа  мы
рассмотрим*  сколь  велика  здесь  роль  структур¬
ных  свойств  и  релаксационных  процессов  в
жидкости.
 Пинкертон  [3773]  попытался  провести  разде¬
ление  жидкостей  на  классы  в  зависимости  от
величины  отношения  аизм>/аВыч.  и  от  хода  темпе¬
ратурной  зависимости  коэффициента  поглоще¬
ния  звука.  Предложенная  им  схема  приведена
в  табл.  50.  По  этой  схеме  составлена  табл.  48,
где  приведены  коэффициенты  поглощения  для
целого  ряда  жидкостей.
 Из  рассмотрения  табл.  48  следует,  что  ано¬
мальные  классы  AI  и  All  характеризуются  соот¬
ветственно  отсутствием  или  наличием  ассоциа¬
ции  в  соответствующих  многоатомных  жидко¬
стях.  Далее,  оказывается,  что  сильно  поглощаю¬
щие  жидкости  класса  AI  неполярны  и  их  мо¬
лекулы  почти  симметричны.  При  нарушении
симметрии  и  появлении  дипольного  момента
коэффициент  поглощения  а  уменьшается,  как
это,  например,  наблюдается  при  введении  атома
хлора  в  бензольное  кольцо  (хлорбензол)  и  еще
отчетливее  в  случае  нитробензола.  В  классе  All
наблюдается  регулярное  увеличение  а  в  направ¬
лении  от  воды  к  многоатомным  спиртам.  При
 Фиг.  335.  Температурная  зависимость
величины  аИзм-/авыч.  Для  глицерина  (Л)
 (по  Литовитцу)  и  касторового  масла  при
частотах  7,6  мггц  (В)  и  1,43  мггц  (С)
 (по  Номото,  Кишимото  и  И  кеда).
 этом  замечательно  уменьшение  отношения
аИЗм./авыч.  в  направлении  от  воды  к  многоатомным
спиртам;  кажущимся  исключением  является
здесь  бутиловый  спирт,  но  для  него  значение  а
измерено  не  при  комнатной  температуре,  а  при
2°  С.  Для  одноатомных  жидкостей  класса
N1  аизм>/авыч.  ^  1.  Это  объясняется  тем,  что  во

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 293
 Таблица  50
 КЛАССИФИКАЦИЯ  ЖИДКОСТЕЙ  ПО  ХАРАКТЕРУ  ПОГЛОЩЕНИЯ  ЗВУКА
 Класс
 [
 аизм./  авыч.
 Температурный
коэффициент  для  а
 Тип  жидкости
 Примеры
 АI
 аномальный
 от  1500  до  3
 Положительный;
 #изм./авыч.  изменяется
с  температурой
 Неассоциированная
 многоатомная
 CS2,  С6Н6,  неассоциирс-
ванные  органические
жидкости
 АП
 аномальный
 от  3  до  1,5
 Большой  отрицательный;
яизм./^выч.  почти  не
зависит  от  температу¬
ры
 Ассоциированная  много¬
атомная
 Вода,  спирты
 N1
 нормальный
 1
 Положительный  (для  ге¬
лия)
 Одноатомная
 Гелий,  ртуть
 N11
 нормальный
 1
 Отрицательный
 Ассоциированная  много¬
атомная
 Глицерин,  жидкости
с  большой  вязкостью
 всех  других  случаях  аномально  большое  значе¬
ние  аизм.  обусловлено  молекулярными  процес¬
сами.  В  п.  5  настоящего  параграфа  мы  еще  вер¬
немся  к  этому  вопросу.
 Несколько  другую  схему  разделения  жидко¬
стей  также  на  четыре  класса  дает  Верма  [4335].
В  первый  класс  входят  жидкости,  для  которых
поглощение  определяется  изменением  теплосо¬
держания  (например,  CS2,  С6Н6,  CH3J,  СС14,
С1С—СС1,  СНС13,  С6Н5С1,  С4Н9С1,  С7Н16,  C6H5N02,
С6Н5СН3,  С6Н14,  (СН3)20,С2Н5Вг);  температурный
коэффициент  поглощения,  падающий  в  данном
ряду  от  9000-10-17  до  60-10-17  сек21см,  положите¬
лен  для  всех  членов  ряда,  кроме  СС14.  Во  второй
класс  отнесены  жидкости  (например,  спирты,
вода),  характеризующиеся  отрицательным  тем¬
пературным  коэффициентом;  поглощение  в  таких
жидкостях,  колеблющееся  между  20-10-17  и
60*  10-17  сек21см,  обусловлено  в  первую  оче¬
редь  структурной  релаксацией.  Третий  класс
включает  жидкости  (например,  все  масла),  по¬
глощение  в  которых  обусловливается  только
вязкостью,  причем  температурный  коэффициент
отрицателен.  Четвертый  класс  охватывает  все
жидкости  (например,  уксусная  кислота,  метил-
ацетат,  этилацетат  и  амилацетат),  для  которых
величина  а/f2  сильно  зависит  от  частоты.
 Партхасаратхи,  Сринивасан  и  Хари  [3726,
3726а]  произвели  несколько  интересных  иссле¬
 дований,  в  которых  устанавливалась  связь  между
количеством  тепла  W,  выделяющимся  в  жид¬
кости  при  постоянной  силе  звука,  и  измеренным
или  рассчитанным  по  классической  теории  зна¬
чением  поглощения  а//2.  Из  их  измерений  сле¬
дует,  что  при  низких  частотах  (например,
420  кгц)  отношение  №7(а//2)ВыЧ.  практически
постоянно  для  всех  жидкостей  [3726].  При  более
высоких  частотах  (например,  5  мггц)  это  утверж¬
дение  остается  еще  справедливым  для  жидко¬
стей,  не  имеющих  аномалии  поглощения,  на¬
блюдаемой,  например,  в  СбН6  или  CS2  [3726а].
Таким  образом,  принципиально  оказывается
возможным  найти  а//2  исходя  из  чисто  калори¬
метрических  измерений,  если  для  рассматри¬
ваемой  области  частот  а/f2  известно  для  какой-
нибудь  одной  жидкости.  Отклонение  от  соот¬
ношения  №y(a//2)=const  означало  бы,  что
жидкость  обладает  аномальным  поглощением
звука.
 4. 	Результаты  измерений  поглощения  звука
в  растворах  и  смесях  жидкостей
 Существует  целый  ряд  работ,  посвященных
измерениям  поглощения  звука  в  водных  раство¬
рах  и  смесях  двух  жидкостей,  а  также  в  эмуль¬
сиях  и  суспензиях.  Так,  Бажулин  [198,  2428а]
исследовал  поглощение  в  водных  растворах

294 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 NaCl,  КС1,  KBr,  MgCl2,  SrCl2,  AgN03,  CdN03,
CuN03,  KN03,  LaN03,  NaN03,  Pb(N03)2,  A12(S04)3,
CdS04,  K2S04,  MgS04,  MnS04,  Na2S04,  (NH4)2S04,
Zn(CH3C00)2,  а  также  в  спиртовых  растворах
Zn(CH3COO)2  и  La(N03)3,  Бусс  [394]—в  водных
растворах  сахара,  глицерина,  MgS04,  Na2S04,
NaCl  и  NH4C1,  Клайз,  Эррера  и  Сак  [440]—
в  водных  растворах  NaCl,  Na2S04,  MgCl2  nMgS04,
Рюфер  [1769]—в  водных  растворах  NaCl,  NaBr,
Na2S04,  CuS04,  MgS04,  NaC104, 	NaC103,
 CH3COONa,  Cu(N03)2,  MgCl2,  CuCl2,  Na3P04,
K4Fe(CN)6,  K2Sn(OH)6,  U02(N03)2  и  Титер
[2047]—в  водных  растворах  NaCl,  NaBr,  KBr,
MgBr2,  MgCl2,  MgS04,  K2C03,  NaJ,  Na2S203,
Mn(N03)2,  NH4C1,  NH4N03,  Na2S04,  CH3COOK
и  HC1.  Исследования  проводили:  Смит,  Барретт
и  Бейер  [2394,  4117]—в  водных  растворах
MgS04,  Барретт,  Мак-Намара  и  Бейер  [252,
2396]—в  водных  растворах  Си(СН3СОО)2  и
СН3СООС2Н5,  Иттербек  и  Верхаген  [3118]—
в  водных  растворах  MgCl2,  MgS04,  CuS04,
CdS04,  NiS04,  ZnS04,  KCr(S04)2,  Zn(CH3COO)2
и  Pb(CH3COO)2,  Иттербек  и  Слутмейкерс
[3114]—в  водных  растворах  NaCl,  Вильсон
и  Леонард  [4433,  4434]—в  водных  растворах
MgS04  и  в  особенности  недавно  Тамм  [4226,
4227а]  и  Куртце  [3344а,  4228]—во  многих  вод¬
ных  растворах  электролитов  в  широком  диа¬
пазоне  частот.  Сводка  данных  по  поглощению,
полученных  для  всех  исследованных  до  настоя¬
щего  времени  растворов  и  жидких  смесей,  при¬
ведена  в  упоминавшейся  выше  работе  Сетта
[4061],  а  также  в  новых  работах,  указанных
в  статье  Маркема,  Бейера  и  Линдсея  [3488].
 К  сожалению,  наблюдаются  значительные
расхождения  и  даже  частичные  противоречия
в  результатах  упомянутых  измерений.  Недо¬
статком  большинства  более  старых  исследова¬
ний  является  узость  полосы  исследованных
частот,  лежащей  еще  к  тому  же  в  большинстве
случаев  выше  1  мггц.  Поэтому  нельзя  сделать
никаких  однозначных  заключений  о  причинах
наблюдаемого  поглощения.  Только  опублико¬
ванные  в  самое  последнее  время  измерения
Куртце  [3344а]  и  Тамма  [4227а],  выполненные
в  широком  интервале  частот  от  4  кгц  до  100  мггц,
внесли  некоторую  ясность  в  вопрос  о  поглощении
в  растворах.  Поэтому  мы  ограничиваемся  сооб¬
щением  главных  результатов  этих  работ.  Общий
обзор,  относящийся  к  механизму  поглощения
ультразвука  в  водных  растворах  электролитов,
дан  в  работе  Эйгена,  Куртце  и  Тамма  [4690].
 Следует,  далее,  отметить,  что  изменение  погло¬
щения,  обусловленное  добавлением  электролита
к  воде,  т.  е.  собственно  поглощение  раствора
 электролита,  связано  не  только  с  дополнитель¬
ным  поглощением,  вызываемым  ионами  электро¬
лита,  но  также  частично  и  с  изменением  погло¬
щения  самой  воды.  Эйкен  [2758]  указал  на  то,
что  поглощение  звука  водой  снижается  при  на¬
личии  ионов  вследствие  перестройки  молеку¬
лярных  агрегатов  воды.  Этот  отрицательный
«эффект  растворителя»  действует  на  поглощение
в  направлении,  обратном  действию  электролита,
и  им  нельзя  пренебрегать,  если  величина  погло¬
щения,  обусловленного  собственно  ионами  элек¬
тролита,  мала.  Укажем,  например,  что  при  рас¬
творении  в  воде  NaBr  в  количестве  около
5  моль!л  поглощение  звука  уменьшается  при¬
мерно  на  30%.  Для  возможности  сравнения
растворов  различной  концентрации  целесооб¬
разно  относить  коэффициент  поглощения  звука
к  величине  концентрации.  Тамм  берет  отноше¬
ние  коэффициента  поглощения  по  интенсив¬
ности  2а  к  числу  nL  растворенных  молекул
электролита  в  единице  объема;  здесь  п—кон¬
центрация,  a  L—число  молекул  в  1  кг-моле.
Полученная  таким  образом  величина  Q=2a!nL
представляет  собой  среднее  поглощающее  дей¬
ствие  одной  молекулы;  ниже  она  будет  назы¬
ваться  поперечным  сечением  поглощения.  Вели¬
чину  Q  можно  представить  себе  наглядно  как
площадь  полностью  поглощающей  поверхности,
поставленной  перпендикулярно  к  направлению
распространения  звука  и  поглощающей  ту  же
звуковую  энергию,  что  и  одна  молекула  элек¬
тролита.  Для  представления  частотной  зависи¬
мости  Q  целесообразно  ввести  величину  QX,
поскольку  зависимость  величины  а*=а\  от  lgjF
изображается  кривой,  имеющей  максимум  при
частоте  релаксации  (см.  п.  5  этого  параграфа).
Между  затуханием  (3,  выраженным  в  дб/м,  и  ве¬
личиной  Q  имеет  место  соотношение
 На  фиг.  336  даны  графики  частотной  зависимо¬
сти  величины  Q\  для  целого  ряда  растворов
электролитов.  Почти  на  всех  кривых  можно  об¬
наружить  максимум—это  значит,  что  частота
релаксации  лежит  в  рассматриваемом  диапа¬
зоне;  например,  для  раствора  MgS04  максимум
лежит  вблизи  130  кгц.  Кроме  того,  наблюдается
подъем  к  высоким  частотам,  что,  возможно,
указывает  на  наличие  еще  и  более  высокой
частоты  релаксации.
 Тамм  и  Куртце  исследовали  более  подробно
и  температурную  зависимость  поглощения
звука  в  растворах.  Исследования  показали,  что
значения  частоты  релаксации,  т.  е.  максимумы

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 295
 на  кривых  фиг.  336,  сдвигаются  к  высоким  ча¬
стотам  при  повышении  температуры.  Это  тем¬
пературное  смещение  релаксационного  макси¬
мума  позволяет,  например,  сделать  некоторые
заключения  о  ходе  кривых  при  частотах  ниже
самой  низкой  частоты,  использованной  в  экспе¬
рименте.  Например,  измерение  на  частоте
10  кгц  при  температуре  50°  С  отвечает  частоте
 Частота,  гц
 Фиг.  33G.  Сводка  экспериментальных  релаксацион¬
ных  кривых  для  различных  электролитов  (по  Тамму).
 1. 	По  отношению  к  поглощению  звука  за-
рядность  ионов  электролита  играет,  как  это
видно  из  табл.  51,  решающую  роль.
 Таблица  51
 ЗАВИСИМОСТЬ  МЕЖДУ  ИЗМЕНЕНИЕМ  ПОГЛОЩЕНИЯ
ЗВУКА  И  ЗАРЯДНОСТЬЮ  ИОНОВ  РАСТВОРЕННОГО
ЭЛЕКТРОЛИТА
 Зарядность  ио¬
нов  электролита
 Изменение  поглощения  в  растворе
 в  диапазоне  5—1000
кгц
 в  диапазоне  3—100
мггц
 1—1  (NaJ)
 За  пределами  точ¬
 Отрицательно
 ности  измере¬
 ния
 2-1  (MgCl.)
 То  же
 На  пороге  измере¬
 ния
 1—2  (Na2S04)
 Слабое,  на  пороге
 Большое
 измерения
 3-1  (FeCl,)
 Вполне  доступное
 »
 измерению
 2—2  (MgS04)
 Большое
 г
 3—2[A12(S04)3]
 »
 ъ
 2 	кгц  при  температуре  20°С.  Этим  способом  уда¬
лось  убедиться  в  спадании  кривой  для  NiS04
на  частотах  ниже  10  кгц  и  оценить  частоту  ре¬
лаксации  для  BaS04,  лежащую  ниже  1  кгц.
 Добавление  к  раствору  некоторого  электро¬
лита  еще  одного  электролита  может  привести
как  к  увеличению,  так  и  к  уменьшению  погло¬
щения.  Так,  например,  при  добавлении  NaCl
к  раствору  MgS04  происходит  независимо  от  на¬
чальной  концентрации  последнего  электролита
уменьшение  коэффициента  поглощения  от  на¬
чального  значения  а0  на  величину  Да  до  конеч¬
ного  значения  а  так,  как  если  бы  некоторая
часть  молекул  MgS04,  пропорциональная  вели¬
чине  добавки,  выпадала  из  раствора,  согласно
следующему  правилу  смешения:
 2. 	Поперечное  сечение  поглощения  в  суль¬
фатах  двухвалентных  металлов  почти  не  зависит
от  частоты.
 3. 	Частотный  ход  величины  QX  в  2—2-заряд¬
ных  электролитах  имеет  непрерывное  возраста¬
ние  с  налагающимся  на  него  релаксационным
максимумом,  положение  которого  не  зависит  от
концентрации  и  определяется  ионом  металла
(см.  табл.  52).
 Таблица  52
 ЗАВИСИМОСТЬ  ЧАСТОТЫ  РЕЛАКСАЦИИ  И  СЕЧЕНИЯ
ПОГЛОЩЕНИЯ  от  ХАРАКТЕРА  ИОНА  МЕТАЛЛА
В  2—2-ЗАРЯДНЫХ  ЭЛЕКТРОЛИТАХ
 Получаем:  для  MgS04  а=1/5,  для  MnS04  а==
=  1/1,25.
 Подводя  итог,  можно  высказать,  согласно
Тамму  [4227а],  следующие  утверждения  о  по¬
глощении  звука  в  растворах  электролита:
 4. 	Частота  релаксации  растет  при  повыше-
 • 	нии  температуры.
 5. 	Добавление  второго  электролита  значи¬
тельно  изменяет  поглощение  (см.  табл.  53).

296 	Глава 	IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 В  этой  связи  следует  упомянуть  о  ряде
работ  по  исследованию  поглощения  звука  в  мор¬
ской  воде  (Леонард  [1196],  Либерман  [1203],
Вильсон  и  Либерман  [2161],  Вильсон  и  Леонард
 Таблица  53
 ВЛИЯНИЕ  ДОБАВЛЕНИЯ  ВТОРОГО  ЭЛЕКТРОЛИТА
НА  ПОГЛОЩЕНИЕ  ЗВУКА
 Смесь
 Характер  изменения  поглощения
в  электролите
 на  нижней  частоте
релаксации
 на  высокочастотном
подъеме
 MgS04+NaCl
 Пропорциональное
 Пропорциональное
 уменьшение
 уменьшение
 MgS04+MgCl2
 Ограниченное  уве¬
 Аддитивный  эффект
 личение
 MgS04+Na2S04
 То  же
 »  »
 MgCla-j-NaOH
 Появление  погло¬
 Отсутствие  изме¬
 щения
 нения
 MgS04  -f-  H2S04
 Прогрессивное
 Увеличение
 уменьшение
 MgS04+Na0H
 Незначительное
 увеличение
 —
 [4434],  Тиссен,  Лесли  и  Симпсон  [4265])х).  Все
эти  работы  указывают  на  то,  что  поглощение
звука  в  морской  воде  может  в  10  раз  превы¬
шать  поглощение  в  дистиллированной  воде.
 Сначала  предполагалось,  что  поглощение
в  морской  воде  обусловлено  содержанием  NaCl,
однако  новые  исследования  Леонарда  и  Вильсо¬
на  [4434],  Тамма  Г4227а]  и  Куртце  [3344а]
показали,  что  присутствие  в  морской  воде
MgS04,  хотя  и  -в  малой  концентрации  (всего
0,02  моль!л),  обусловливает  большое  значение
поглощения,  в  то  время  как  NaCl  только  умень¬
шает  поглощение.  На  фиг.  337  дан  частотный
ход  величины  2a/f2,  построенный  по  данным
ряда  авторов;  для  сравнения  приведено  погло¬
щение  в  растворе  MgS04  при  концентрации
0,014  моль/л.
 В  работе  Хупса  и  Цаллена  Г9Э1  ]  приводятся
данные  о  поглощении  звука  в  растворах  высоко-
полимеров,  например  в  растворе  каучука  в  ме-
тилэтилкетоне  или  желатины  в  воде,  в  диапа-
 х)  См.  также  следующие  статьи:  British  Internal
Technical  Report  No.  51,  March  1942;.  С.  E  с  k  a  r  t,
The  Attenuation  of  Sound  in  the  Sea,  NDRC-Report
U-236  Project  NS-140  UCDWR,  July  1944;  F.  A.  E  v  e-
r  e  s  t,  H.  T.  O’  N  e  i  1,  Attenuation  of  Underwater
Sound,  NDRC,  C4-sr  30-494,  UCDWR,  July  1944;
E.  B.  Stephenson,  Absorption  Coefficients  of
Sound  in  Sea  Water.  Report  S-1466,  NRL,  August  1938;
R.  W.  Leonard,  Techn.  Rep.  No.  1,  UCLA,  July  1950.
 зоне  частот  5—55  мггц.  Между  прочим  оказа¬
лось,  что  поглощение  звука  в  3,5-процентном
растворе  желатины  увеличивается  почти  вдвое
при  переходе  раствора  желатины  из  состояния
золя  в  гель.  Таким  образом,  имеется  возмож¬
ность  на  основании  измерения  поглощения  звука
делать  заключения  об  изменениях  фазового
состояния  или  структуры  в  растворах  высоко-
полимеров.
 Фиг.  337.  Частотный  ход  коэффициента  поглощения
звука  2a/f2  в  морской  воде  (сводка  данных  ряда  авто¬
ров),  для  сравнения  приведены  соответствующие  зна¬
чения  для  раствора  MgS04  при  концентрации
0,014  моль/л  (по  Тамму).
 <0—Эверест  и  О’Нил  (1946),  А—Тиссен,  Лесли  и  Симпсон
(1949),  X—Либерман  (1948),  □—Леонард  (в  естественной  мор¬
ской  воде,  1949),  ■—Леонард  (в  синтетической  морской  воде),
а-Тамм  (1950).
 Новые  измерения  поглощения  звука  в  водных
растворах  желатины  выполнены  Михайловым  и
Тарутиной  [3566]; 	5—7-процентные  растворы
 на  частотах  8,25  и  10,39  мггц  дают  увеличение
поглощения  в  3  раза  по  сравнению  с  водой.
Вада  и  Шимбо  [5078]  выполнили  импульсным
методом  на  частоте  5,85  мггц  измерения  погло¬
щения  звука  в  растворах  мономера  метилмета-
крилата  в  бензоле  с  целью  изучения  влияния
степени  полимеризации  на  поглощение  звука.
 Измерения  поглощения  звука  в  смесях  жид¬
костей  производились  многими  исследователями.
В  табл.  54  дана  сводка  выполненных  по  настоя¬
щее  время  измерений  с  указанием  соответствую¬
щих  работ.  На  фиг.  338  приведены  кривые,  по¬
лученные  Бэртоном  [389]  для  некоторых  смесей
спирт—вода;  пунктиром  показаны  данные  для
скорости  звука.  Кроме  смеси  метиловый  спирт—
вода,  для  всех  других  смесей  спиртов  сущест¬
вует  выраженный  максимум  поглощения  звука
при  малых  концентрациях  спирта.  При  этом
величина  максимума  растет  и  одновременно  он
сдвигается  в  сторону  меньших  концентраций  при

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 297
 Таблица  54
 СМЕСИ  ЖИДКОСТЕЙ,  ИССЛЕДОВАННЫЕ  НА  ПОГЛОЩЕНИЕ  ЗВУКА
 [2143]
 Метиловый  спирт—тре/п-бутиловый
 [389,  2143,  2158,
 спирт
 [389]
 2429]
 Метиловый  спирт—нитробензол  .  .  .
 [4074]
 [4075]
 Метиловый  спирт—четыреххлористый
 Ацетон—нитробензол
 [4074]
 углерод
 [4075]
 Ацетон—нитрохлор-о-ксилол  ....
 [2143]
 Сероуглерод—четыреххлористый  уг¬
 Ацетон—четыреххлористый  углерод
 [4075]
 лерод
 [439,  440]
 Ацетон—этиловый  спирт
 [2158]
 Толуол—ацетон
 [4075]
 [2937]
 Толуол—нитробензол
 [4074]
 Бензол—нитробензол
 [4074]
 Толуол—нитрохлор-о-ксилол  ....
 [2143]
 Бензол—сероуглерод
 [439,  440]
 Толуол-тетрахлор-о-ксилол
 [2143]
 [439,  440]
 Фенол—четыреххлористый  углерод  .
 [3474]
 Бензол—хлороформ
 [4075]
 Хлорбензол—нитробензол
 [4074]
 Бензол—четыреххлористый  углерод
 [4071,  4075,  4356]
 Хлорбензол—толуол
 [4075]
 Бензол—этиловый  спирт
 [4075]
 Хлороформ—метиловый  спирт  .  .  .
 [4075]
 Вазелиновое  масло—керосин  ....
 [195]
 Хлороформ—нитробензол
 [4075]
 Вода—mpm-бутиловый  спирт  .  .  .
 [389]
 Хлороформ—толуол
 [4075]
 [389]
 Хлороформ—четыреххлористый  угле¬
 Вода—глицерин
 [389,  394,  2158,
 род
 [4075]
 2937]
 Зтиловый  спирт—нитробензол  ....
 [4074]
 Вода—диоксан
 [389]
 Этиловый  спирт—четыреххлористый
 Вода—метиловый  спирт
 [389,  1361]
 углерод
 „  [4075]
 Вода—пропиловый  спирт
 [389]
 Этиловый  эфир—четыреххлористый
 Вода—этиловый  спирт
 [389,  1361,  2158,
5046]
 углерод
 [2428  а]
 переходе  к  высшим  спиртам.  Напротив,  в  смесях
ацетон—бензол,  бутиловый  спирт—метиловый
спирт,  диоксан—вода,  глицерин—вода,  а  также
 в  смеси  диметиловый  эфир  гликоля—вода  по¬
добного  максимума  нет.
 На  фиг.  339  приведены  результаты  измерений
Виллиса  Г2157,  2158]  для  смесей  ацетон—вода,
ацетон—этиловый  спирт  и  глицерин—вода  и  из¬
мерений  Уилларда  [2143]  для  смеси  ацетон—
бензол.  Эти  последние  кривые  демонстрируют
разнообразие  хода  поглощения  звука  в  зависи¬
мости  от  концентрации  для  различных  рядов
смесей.
 Появление  максимума  поглощения  в  жидких
смесях  до  сих  пор  еще  не  имеет  бесспорного
объяснения.  Предположение  Герцфельда  об  уве¬
личении  поглощения  в  результате  разделения
смеси  на  ее  компоненты  под  действием  звука
не  объясняет  явления,  так  как  по  его  же  теоре¬
тическим  расчетам  [852]  эффект  разделения
слишком  незначителен.  Однако  исследования
 Фиг.  338.  Зависимость  скорости  звука  и  коэффициен¬
та  поглощения  от  концентрации  смесей  спиртов  с
водой.
 Пунктирными  линиями  изображены  кривые  для  скорости  звука,
сплошными  линиями—кривые  для  коэффициента  поглощения.
Смеси:  а—метиловый  спирт—вода,  b—этиловый  спирт—вода,
с—«-пропиловый  спирт—вода,  d—изопропиловый  спирт—вода.
е—/72-пропиловый  спирт—вода.

298
 Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 поглощения  звука  в  жидких  смесях  позволили
твердо  установить,  что  уже  небольшие  примеси
или  загрязнения  могут  привести  к  значитель¬
ному  изменению  коэффициента  поглощения  звука
 Фиг.  339.  Зависимость  скорости  звука  и  коэф¬
фициента  поглощения  от  концентрации  смесей
жидкостей.
 Пунктирными  линиями  изображены  кривые  для  скоро¬
сти  звука,  сплошными  линиями—кривые  для  коэффи¬
циента  поглощения.  Смеси:  а—ацетон—вода  b—аце¬
тон—этиловый  спирт,  с—глицерин—вода,  d—ацетон—
бензол.
 в  жидкости.  Так,  согласно  результатам  работы
Клайза,  Эррера  и  Сака  [439],  добавление  13,6%
СС14  к  сильно  поглощающему  CS2  уменьшает  по¬
глощение  примерно  на  10%.  Согласно  Бажулину
[197]  и  Гробе  [744],  поглощение  звука  в  тех¬
ническом  бензоле  примерно  на  50%  отличается
от  поглощения  в  химически  чистом  бензоле.
В  этом,  по-видимому,  и  кроется  причина  иногда
довольно  больших  расхождений  в  значениях
а//2,  получаемых  различными  исследователями.
 Недавно  Сетт  [5018]  выполнил  измерения
температурной  и  частотной  зависимости  макси¬
мального  поглощения  звука  в  жидких  смесях;
из  того  факта,  что  поглощение  уменьшается
при  увеличении  температуры  или  частоты,  он
заключил,  что  рассматриваемое  поглощение  обу¬
словлено  структурной  релаксацией  (см.  п.  5
этого  параграфа).
 Сетт  [4071,4075,  4078]  выполнил  измерения
поглощения  звука  в  смесях  ассоциированных
и  неассоциированных  жидкостей  (см.  п.  3  этого
параграфа).  Поглощение  звука  в  бинарных  си¬
стемах  вблизи  критической  температуры  рас¬
творения  (например,  в  системе  анилин—гек¬
сан  или  триэтиламин—вода)  исследовалось  Чи-
новет  и  Шнейдером  [2634].
 Вада  и  Шимбо  [4356]  провели  систематиче¬
ские  исследования,  добавляя  жидкости  с  малым
значением  а*  к  жидкости,  сильно  поглощающей
звук,  например  к  бензолу.  Результаты  исследо¬
вания  приведены  на  фиг.  340.  По  оси  ординат
отложено  изменение  (a/f2)  смеси;  по  оси  абс¬
цисс  отложено  1/а*  жидкости,  добавляемой
в  количестве  1  %  по  объему.  Характер  изменения
величин  ясно  виден:  чем  меньше  значение  а*
добавляемой  неассоциированной  жидкости,  тем
больше  обусловленное  добавкой  уменьшение
a/f2  в  сильно  поглощающей  жидкости.  Из  этой
зависимости  выпадают  только  значения  для
обоих  спиртов,  являющихся  ассоциированными
жидкостями.  Причину  этого  эффекта  следует
искать  в  уменьшении  времени  установления
распределения  энергии  между  степенями  сво¬
боды,  соответствующими  определенным  моле¬
кулярным  собственным  колебаниям,  и  посту¬
пательными  или  вращательными  степенями  сво¬
боды—одним  словом,  в  уменьшении  времени
релаксации,  обусловленном  наличием  посторон¬
них  молекул  в  сильно  поглощающей  жидкости.
 Фиг.  340.  Зависимость
изменения  величины  а//2
в  бензоле  при  добавле¬
нии  1  обьемн.  %  другой
жидкости  от  величины
1/а*  этой  жидкости.
 1—сероуглерод,  2—бензол,
3—четыреххлористый  угле¬
род,  4—хлороформ,  5—хлор¬
бензол,  6—толуол,  7—ни¬
тробензол,  8—jm-ксилол,
9—ацетон,  10—бутиловый
спирт,  11—пропиловый
спирт.
 Фиг.  341.  Зависимость
коэффициента  поглощения
звука  от  концентрации  для
суспензий  каолина  и  лико¬
подия  в  воде.
 Вада  и  Шимбо  указывают  на  возможность
определения  по  данным  фиг.  340  величины  а*
для  неассоциированной  жидкости  из  соответ¬
ствующего  уменьшения  а/f2,  например  в  бен¬
золе.  Этот  способ  может  иметь  значение  при  нали¬
чии  лишь  очень  малых  количеств  исследуемой
жидкости.

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 299
 В  связи  со  сказанным  следует  еще  упомя¬
нуть  новую  работу  Майера  и  Меца  [3473],  в  ко¬
торой  показано,  что  в  очень  разбавленном  рас¬
творе  фенола  в  четыреххлористом  углероде  (~  3
моль-процента)  величина  a/f2  сначала  проходит
через  максимум,  а  затем  уменьшается.  Авторы
предполагают,  что  этот  эффект  обусловлен  ас¬
социацией  молекул  фенола  за  счет  водородных
связей.
 Несколько  работ  посвящено  измерениям  по¬
глощения  звука  в  эмульсиях  и  суспензиях.  Вла¬
димирский  и  Галанин  [2101]  исследовали  по¬
глощение  в  эмульсиях  ртути,  Гартман  и  Фокке
[783]—в  суспензиях  спор  ликоподия  в  воде,
Гроссетти  [2936]—в  эмульсиях  масел  в  воде,
а  Урик  [2091]—в  суспензиях  каолина,  кварце¬
вого  песка  и  спор  ликоподия  в  воде.
 Вопрос  о  поглощении  звука  в  среде  со  взве¬
шенными  мелкими  частицами  впервые  был  тео¬
ретически  рассмотрен  в  работе  Севелла  [1918]
для  случая  частиц,  не  участвующих  в  колеба¬
ниях  среды.  Это  условие  неподвижности  частиц
удовлетворяется,  например,  для  водяных  капель
в  воздухе  уже  при  слышимых  звуковых  часто¬
тах,  но  для  частиц,  взвешенных  в  жидкости,  не
выполняется  даже  при  относительно  более  вы¬
соких  частотах  звука.  Ввиду  сказанного  зна¬
чения  поглощения  звука,  измеренные  Гартма¬
ном  и  Фокке  в  водных  суспензиях  спор  лико¬
подия,  совпадают  с  теоретически  рассчитанными
значениями  лишь  для  очень  высоких  частот
порядка  2500  кгц.
 Лэмб  [1170]  уточнил  теорию  Севелла,  учтя
колебания  частиц  в  звуковом  поле,  и  получил
для  дополнительного  поглощения  а'  в  жидкости
с  плотностью  р0,  в  которой  на  единицу  объема
приходится  п  частиц  радиуса  г  с  плотностью  pv
выражение
 кие  сферы).  Второй  член  обусловлен  потерями
на  трение  о  колеблющиеся  частицы1).
 Недавно  Урик  [2091],  пользуясь  импульсным
методом,  экспериментально  подтвердил  приме¬
нимость  приведенного  выше  выражения  для  а
к  суспензиям  ликоподия,  каолина  и  тонко  раз¬
молотого  кварца.  Действительно,  согласно
фиг.  341,  увеличение  а'  при  повышении  концен¬
трации  частиц  следует  линейному  закону,  что
является  доказательством  аддитивности  данного
механизма  поглощения.  Однако  подобного  рода
зависимость  справедлива  лишь  для  малых  кон¬
центраций,  при  которых  отдельные  частицы
 а  р.—определенный  в  п.  1  настоящего  параграфа
кинетический  коэффициент  вязкости  жидкости.
Первый  член  в  правой  части  этого  выражения
обусловлен  рассеянием  звуковых  волн  на  ча¬
стицах  (рассматриваемых  здесь  как  малые  жест¬
 Ф  и  г.  342.  Зависимость  коэффициента  погло¬
щения  звука  в  суспензиях  от  диаметра  частиц.
 при  движении  не  мешают  друг  другу.  На  фиг.  342
графически  представлена  зависимость  коэф¬
фициента  поглощения  а'  от  диаметра  частиц;
и  в  этом  случае  теория  хорошо  совпадает  с  экспе¬
риментальными  данными  (см.  также  работу
Расмуссена  [1687],  пришедшего  на  основании
теоретических  рассуждений  к  тому  же  заклю¬
чению)  .
 Наконец,  на  фиг.  343  показана  зависимость
коэффициента  поглощения,  обусловленного  взве¬
шенными  частицами,  от  вязкости  жидкости.
Поглощение  остается  практически  постоянным,
так  как  разность  между  скоростями  частиц
и  жидкости  уменьшается  по  мере  увеличения
вязкости  и  полностью  компенсирует  увеличение
а',  ожидаемое  при  повышении  вязкости.  При
нанесении  на  график  значений  коэффициента
 х)  См.  также  работу:  Исаковича  [ЖЭТФ,  18,  907
(1954)],  в  которой  рассмотрены  термические  эффекты
при  распространении  ультразвука  в  эмульсиях  или
суспензиях.—Прим.  ред.

300 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 поглощения  а*  и  изменения  скорости  звука  Аclc
в  функции  концентрации  частиц  суспензий
экспериментальные  точки  ложатся,  как  это
видно  из  фиг.  344,  примерно  на  одну  и  ту  же
кривую.  Согласно  Брадфилду  [2530],  отноше¬
ние  а*(Дс!с)  пропорционально  величине  1/рх/р0
(рх—плотность  взвешенных  частиц,  р0—плот¬
ность  жидкости).
 Фиг.  343.  Зависимость  коэффициента  по¬
глощения  звука  в  суспензиях  от  вязкости
жидкости.
 В  заключение  упомянем  еще  о  двух  неболь¬
ших  работах,  посвященных  ослаблению  звука
в  воде,  вызванному  наличием  газовых  пузырьков.
Лэрд  и  Кендиг  Г3365]  исследовали  зависимость
поглощения  звука  в  воде  от  размеров  пузырь-
 Ф  и  г.  344.  Зависимость  коэффици¬
ента  поглощения  а*  и  изменения  ско¬
рости  звука  в  суспензии  каолина  от
егс  объемной  концентрации.
 ков.  Особенно  сильное  поглощение  наблюда¬
лось  на  частотах,  при  которых  газовый  пузырек
совершал  резонансные  колебания  (см.  также,
гл.  VI,  §7).
 Вестервельт  [4399]  измерил  поглощение  зву¬
ка  на  металлической  поверхности,  покрытой  га¬
зовыми  пузырьками.  Пузырьки  создавались
электролитическим  методом.  Оказалось,  что  во¬
 дородные  пузырьки  приводят  к  существенно
большему  поглощению,  чем  кислородные.  За¬
мечательно,  что  при  образовании  пузырьков  на
стальной  поверхности,  подвергнутой  пескоструй¬
ной  обработке,  поглощение  возникает  только
при  водородных  пузырьках;  кислородные  пу¬
зырьки  не  вызывают  никакого  поглощения.
 5. 	Теория  молекулярного  поглощения  звука
в  жидкостях
 Существует  целый  ряд  работ,  в  которых  сде¬
ланы  попытки  объяснить  расхождение  между
экспериментально  полученными  значениями  ко¬
эффициента  поглощения  звука  и  значениями,
рассчитанными  по  классической  теории.  Так,
например,  Люка  [1232]  указал,  что  аномально
большое  поглощение  звука  может  быть  обуслов¬
лено  рассеянием  звуковых  пучков;  при  этом
жидкости,  в  которых  распространяются  упру¬
гие  волны,  ведут  себя  по  отношению  к  звуку
как  мутные  среды.  Причиной  могут  являться
как  тепловые  флуктуации  плотности,  так  и  стрем¬
ление  молекул  жидкости  к  образованию  опреде¬
ленных  симметричных  группировок,  что  приво¬
дит  к  своего  рода  анизотропии  сжимаемости.
Действительно,  Бикару  [283]  удалось  наблю¬
дать  такое  рассеяние  звуковых  волн  в  толуоле.
В  пользу  этих  соображений  говорят  и  данные
Люка  [1236],  обнаружившего,  например,  в
смеси  гексан—нитробензол  почти  в  10  раз  боль¬
шее  поглощение,  чем  в  чистых  гексане  и  нитро¬
бензоле,  хотя  при  этом  вязкость  смеси  была
промежуточной  между  вязкостями  компонент.
 Теоретический  расчет  рассеяния  звуковых
волн  на  малых  элементах  жидкости,  обладаю¬
щих  сжимаемостью,  отличной  от  макроскопиче¬
ской  сжимаемости,  можно  найти  в  работах
Люка  [1234—1236],  а  также  Люка  и  Бикара
[1245].  Однако  расчет  приводит  к  выводу  об
увеличении  ос  пропорционально  четвертой  сте¬
пени  частоты,  что  противоречит  эксперименту.
Городецкий  [724]  также  произвел  расчет  рас¬
сеяния  ультразвуковых  волн  на  тепловых  флук¬
туациях  плотности  жидкости  и  нашел  соотноше¬
ние  между  коэффициентом  рассеяния  звука
и  коэффициентом  рассеяния  света1).'
 Первое  удовлетворительное  объяснение  по¬
глощения  звука  в  жидкостях  было  дано  Кнезе-
ром  [1070,  1071],  применившим  свои  соображе¬
ния  о  рассеянии  и  поглощении  звука  в  газах
 *)  Дальнейшую  разработку  этого  вопроса  см.
в  работах  Мичурина  (Диссертация,  ФИАН,  1951  г.)
и  Чернова  (Труды  комиссии  по  акустике  АН  СССР,
№  6—7).  —  Прим.  ред.

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 301
 к  распространению  звука  в  жидкостях1).  Сог¬
ласно  Кнезеру,  дополнительное  поглощение
звука  в  жидкостях  появляется  в  тех  случаях,
когда  время  установления  теплового  равновесия
*по  порядку  величины  равно  периоду  колебаний.
Следовательно,  здесь,  как  и  в  газах,  имеет  место
«молекулярное»  поглощение  звука.  Последо¬
вательные  состояния  жидкости  при  прохождении
звуковой  волны  не  являются  равновесными,  и
изменения  состояний  необратимы,  вследствие
чего  звуковая  волна  непрерывно  теряет  энергию.
Время  установления  равновесия  между  энергией
поступательного  движения  и  колебательной  энер¬
гией  молекул  называется  временем  релаксации.
Для  частот  порядка  обратной  величины  времени
релаксации  изменения  состояния  жидкости  необ¬
ратимы,  и  к  классическому  поглощению,  обусло¬
вленному  вязкостью,  теплопроводностью  и  т.  п.,
присоединяется  молекулярное  поглощение.
 Далее,  поскольку  распределение  по  степеням
свободы  энергии  сжатия,  сообщаемой  среде  зву¬
ковой  волной,  отличается  от  термодинамически
равновесного  распределения,  то  при  повышении
частоты  наблюдается  уменьшение  эффективной
сжимаемости  (см.,  например,  фиг.  360)  и,  сле¬
довательно,  увеличение  скорости  звука  (диспер¬
сия  звука).  Наконец,  на  еще  более  высоких  ча¬
стотах  приток  энергии  во  внутренние  степени
•свободы  прекращается,  скорость  звука  снова
перестает  зависеть  от  частоты,  и  молекулярное
поглощение,  рассчитанное  на  длину  волны,
стремится  к  нулю.  Хорошее  совпадение  экспе¬
риментально  полученных  значений  a/f2  для
одноатомных  жидкостей,  как  например  для  ртути
или  для  сжиженных  газов  (аргон,  кислород,  азот
ял  и  гелий),  со  значениями,  рассчитанными  по
классической  теории,  а  также  их  независимость
от  частоты  подтверждают  справедливость  этих
рассуждений.  Наряду  с  этой  чисто  термической
релаксацией  в  жидкости  может  иметь  место  и
структурная  релаксация  вследствие  сравнитель¬
но  медленного  установления  равновесия  между
упорядоченными  и  неупорядоченными  областя¬
ми,  приводящая  к  аномалии  поглощения  звука.
 Пользуясь  упрощающим  предположением  о
том,  что  только  один  вид  обмена  энергией  (на-
лример,  переход  в  энергию  определенного  вида
 х)  Еще  Мандельштам  и  Леонтович  [1284]  указали
на  возможность  перенесения  идей,  примененных  к  га¬
зам,  на  звуковые  явления  в  жидкостях.  Для  лучшего
восприятия  последующих  выводов  советуем  читателю
сначала  прочесть  более  подробное  изложение  в  §  4,  п.  3
этой  главы.  (Феноменологическая  теория  релаксационно¬
го  поглощения  звука  в  жидкостях  впервые  была  дана
Леонтовичем  и  Мандельштамом:  см.  ЖЭТФ,  6,  561
<1936),  а  также  [1284,  12851.—  Прим.  ред.)
 колебаний  молекул  или  в  энергию,  потребную
для  изменения  степени  диссоциации  соответ¬
ственно  измененному  состоянию)  имеет  время
релаксации,  сравнимое  с  периодом  колебания,
Кнезер  [1070]  пришел  к  следующим  выражениям
для  частотной  зависимости  скорости  звука  с
и  обусловленного  релаксационными  процессами
молекулярного  поглощения  а*ел.
 где  с0  и  Соо—скорости  звука  при  очень  низких
и  очень  высоких  частотах  соответственно,  а*—
коэффициент  поглощения  по  амплитуде,  рас-
 Фиг.  345.  Теоретические  кри¬
вые  дисперсии  скорости  звука
и  молекулярного  поглощения
(по  Кнезеру).
 считанный  на  одну  длину  волны  [формула  (233)],
а  а%г—максимальное  значение  этого  коэффи¬
циента  при  частоте  релаксации  fm.  Время  ре¬
лаксации  т  связано  с  fm  соотношением  т  =  1/2тс/т.
На  фиг.  345  графически  изображена  зависи¬
мость  величин  с2  и  а*  от  lg(2ir/);  там  же  дан
график  зависимости  а//2  от  lg  (2тг/).  Учитывая
формулу  (234),  получаем  из  выражения  (240)
 Формулы  (240)  и  (241)  часто  записываются
также  в  виде

302 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 Молекулярное  поглощение,  определенное  по
формуле  (240а)  или  (241а),  должно  быть  добав¬
лено  к  поглощению,  вызванному  вязкостью
и  теплопроводностью;  полное  результирующее
поглощение  выразится  суммой
 Как  видно  из  фиг.  345,  в  области  частот
вблизи  fm,  в  которой  коэффициент  поглощения
имеет  максимальное  значение  а^,  скорость
звука  увеличивается  и,  следовательно,  наблю¬
дается  дисперсия.  Величина  же  а//2  в  этой
области  уменьшается  при  повышении  частоты.
Пять  величин  с0,  сХу  fw,  fm  и  а£,  входящие  в  при¬
веденные  выше  выражения,  связаны  следую¬
щими  соотношениями:
 или  приближенно
 Согласно  последнему  соотношению,  максималь¬
ное  значение  коэффициента  поглощения  а£
пропорционально  скачку  скоростей  в  области
дисперсии.
 Для  низких  частот  [(/2/Д>)<  1  и  (f2/fm)  <  1]
из  выражений  (239)—(241)  получаем:
 Согласно  вышесказанному,  жидкости,  обла¬
дающие  малым  поглощением  звука,  должны
характеризоваться  малым  временем  релаксации,
т.  е.  временем  установления  колебаний  внутрен¬
них  колебательных  состояний;  отсюда  можно
заключить,  что  в  таких  жидкостях  особенно
велико  должно  быть  поглощение  инфракрасных
лучей.  На  это  указывают,  например,  Вада
и  Шимбо  [4355,  4356];  ими  установлено,  что
для  неассоциированных  жидкостей  поглощение
в  инфракрасной  области  действительно  тем
выше,  чем  меньше  поглощение  звука.
 Недавно  Литовитц  и  Сетт  [4847]  показали,
что  между  диэлектрической  и  акустической
релаксацией  в  глицерине  есть  далеко  идущая
аналогия.  Например,  строя  график  зависимости
 (243)
:  (244)
 (245)
 основных  электрических  или  упругих  постоян¬
ных  от  вязкости  или  от  частоты,  приходят  к  кри¬
вым,  имеющим  примерно  одинаковый  ход.  Так
как  акустическая  релаксация  обусловлена  про¬
цессами,  связанными  с  поступательным  дви¬
жением,  а  электрическая  релаксация—с  ^враща¬
тельным  движением  (переориентировкой  дипо¬
лей  в  переменном  электрическом  поле),  то
можно  заключить,  что  оба  явления  обусловлены
релаксацией  вязкости.
 Из  выражения  [2396]  следует,  что  при
(/2//ш)  «  1  с2  лишь  незначительно  отличается
от  с20  и,  таким  образом,  для/<С  fm  a/f2  почти  не
зависит  от  частоты  [формула  (2416)].  Далее,
из  выражений  (244)  и  (2396)  при  использовании
(243)  и  (2416)  и  в  предположении,  что  с0^соог
получаем
 Отсюда  можно  сделать  некоторые  заключения
 о 	величине  дисперсии  звука.
 В  табл.  55  приведены  значения  относитель¬
ного  изменения  скорости  звука  (с2—cL)/c0  в  диа¬
пазоне  частот  от  до  /2,  рассчитанные  Кнезе-
ром  [1070]  по  формуле  (246)  из  результатов
 Таблица  55
 ДИСПЕРСИЯ  ЗВУКА  ДЛЯ  РАЗЛИЧНЫХ  ЖИДКОСТЕЙ
 Жидкость
 fl,  мггц
 /2,  мггц
 С2-С1104
 СО
 2,4
 10,8
 0,015
 3,43
 14,5
 6,4
 3,43
 14,5
 0,7
 Ксилол
 3,43
 14,5
 0,6
 Метилацетат  ....
 3,0
 6,0
 1,1
 измерений  поглощения  для  некоторых  типич¬
ных  веществ.  Из  данных  этой  таблицы  следует,
что  дисперсия  в  большинстве  жидкостей  не  пре¬
вышает  1°/00,  а  в  большинстве  случаев  даже
 0,1°/00,  поэтому  неудивительно,  что  др  сих  пор
не  удавалось  с  уверенностью  обнаружить  дис¬
персию  звука  в  доступном  для  исследований
диапазоне  частот.
 Прекрасным  подтверждением  соображений
Кнезера  являются  работы  Пинкертона  [1599],
Лэмба,  Андреа  и  Берда  [1170а],  а  также  Лэмба
и  Пинкертона  [3372],  в  которых  измерено  погло¬
щение  звука  в  уксусной  кислоте  в  диапазоне

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 303
 частот  0,5—67,5  мггц  при  температурах  16—
60°  С  и  рассчитано  время  релаксации  по  наблю¬
денному  аномальному  поглощению.
 Как  видно,  например,  из  графика  фиг.  330,
зависимости  a/f2  от  /,  построенного  по  более
старым  данным  для  частот  выше  108  гц,  вели¬
чина  a/f2  стремится  к  постоянному  значению
155-10"17  сек2!сму  обусловленному  внутренним
трением,  теплопроводностью  и,  возможно,  рела¬
ксационными  процессами,  время  релаксации
которых  меньше  10~8  сек.  Вычитая  эту  величину
 Фиг.  346.  Релаксационные  кривые  для
уксусной  кислоты  при  различных  темпе*
ратурах.
 А—при  температуре  20°  С,  В—35°  С,  С—50°  С.
 из  значений  а//2  для  более  низких  частот,  полу¬
чим  значения  релаксационного  поглощения  при
частотах  вблизи  106  гц.  Для  теоретического
определения  этой  величины  Пинкертон  восполь¬
зовался  формулой  Кнезера  (241)  в  следующем
несколько  измененном  виде:
 где  множитель  2<x*/cfm  заменен  на  А.  Если
теперь  по  измеренным  значениям  арел.  построить
графики  зависимости  1/арел.  от  1  //,  то  получится
прямая,  по  которой  можно  определить  как  Л,
так  и  fm.  Согласно  выражению  (2416),  А  пред¬
ставляет  собой  величину  (а//2)рел.  Для  очень
низких  частот.  Зная  А  и  /т,  можно  рассчитать
зависимость  величины  арел.  от  /  (как  известно,
<*рел.  пропорционально  осрел.;  согласно  (234),
ос*  =Ха  =а  c/f).
 Ha  фиг.  346  дан  график  зависимости  арел.  от
lg  f  для  температур  20,  35  и  50°  С.  Экспери¬
ментальные  точки  соответствуют  значениям,  из¬
меренным  Лэмбом  и  Пинкертоном.  Согласие
между  теорией  и  опытом  оказывается  очень
хорошим.  Для  этих  трех  температур  для  уксус¬
ной  кислоты  получаются  времена  релаксации
2,8-10~7,  1,4-10-7 	и  6,6-10~8  сек.  Используя
 значения  а^акс.,  приведенные  на  фиг.  346,  по
формуле  (245)  можно  найти  для  этих  температур
дисперсию  скорости  звука  в  уксусной  кислоте.
Получающиеся  значения  лежат  между  1,6  и
1,9%;  опыты  Лэмба,  Андреа  и  Берда  [1170а]
подтвердили  этот  результат.
 Аналогичным  способом  Лэмб  и  Хаддарт  [3371  ]
измерили  аномальное  поглощение  звука  в  про-
пионовой  кислоте,  также  приписываемое  нару¬
шению  структуры  жидкости  звуковой  волной
вследствие  изменения  равновесия  между  мономер¬
ными  молекулами  и  димерными,  образовавшими¬
ся  за  счет  водородных  связей  (см.  также  13473]).
 Увеличение  поглощения  звука  в  воде  по  срав¬
нению  с  поглощением,  рассчитанным  по  клас¬
сическим  представлениям,  также  должно  объ¬
ясняться  в  основном  структурной  релаксацией,
т.  е.  нарушением  равновесия  между  упорядо¬
ченными  и  неупорядоченными  областями
в  жидкости;  на  это  обстоятельство  указывал  уже
Дебай  1494].  Наличие  предположенной  Кнезером
[1075]  термической  релаксации  вблизи  3  мггц,
которая  должна  приводить  к  небольшому  повы¬
шению  а//2  при  более  низких  частотах,  подвер¬
гается  на  основе  новых  экспериментальных  дан¬
ных  некоторому  сомнению.
 Попытка  Хадсона  и  Эйснера  [3071]  облег¬
чить  упорядочение  молекулярной  структуры
путем  приложения  давления  и  тем  самым  воз¬
действовать  на  поглощение  ультразвука  не
увенчалась  успехом.
 Гирер  и  Виртц  [2886]  предложили  теорию  по¬
глощения  звука  в  квазикристаллических  жидко¬
стях.  Они  исходили  при  этом  из  предположения,
что  те  же  возмущения  квазикристаллической  ре¬
шетки,  которые  обусловливают  текучесть,  ответ¬
ственны  и  за  релаксационное  поглощение.  Время
жизни  подобного  возмущения,  а  вместе  с  тем
и  время  релаксации  дается,  согласно  дырочной
теории,  частотой  миграции  частицы  и  может
быть  рассчитано  по  величине  вязкости.  Подроб¬
ности  можно  найти  в  оригинальной  работе;
по  вопросу  о  влиянии  ультразвука  на  процессы
миграции  частиц  в  жидкостях  см.  работу  Альтен-
бурга  [4579].
 Если  отвлечься  от  процессов,  связанных  с  ас¬
социацией,  и  объяснять  поглощение  звука  ис¬
ключительно  запаздыванием  установления  энер¬
гетического  равновесия  между  колебательными
степенями  свободы  молекул,  то  можно,  как  и  для
газов,  выразить  молекулярное  поглощение  зву¬
ка,  равное  (и//2)изм  —  (-//2)КЛасс.,  выведенной  Герц-
фельдом  [853]  формулой

304
 Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 где  Ср  и  Cv—удельные  теплоемкости  при  постоян¬
ном  давлении  и  постоянном  объеме,  a  Cs—моле¬
кулярная  теплоемкость  для  колебательных  сте¬
пеней  свободы.  Для  многих  жидкостей  Ср  и  С„
известны.  Для  нахождения  Cs  можно  воспользо¬
ваться  спектроскопическими  данными;  тогда  по
формуле  (248)  можно  рассчитать  время  релак¬
сации  т.
 В  табл.  56  приведены  рассчитанные  Кнезером
[1075]  значения  fm  и  соответствующие  частоты.
Для  частот,  превышающих  fm,  величина  a/f2
должна  убывать.  Как  мы  видим,  для  всех  жидко¬
стей,  кроме  воды,  частоты  fm  лежат  вне  исследо¬
ванной  до  настоящего  времени  области.
 По  теории  Кнезера  (см.  п.  3  этого  параграфа)
частота  fm  пропорциональна  обратной  величине
времени  релаксации  и,  таким  образом,  соответ¬
ствует  скорости  установления  колебательного
процесса.  Отсюда  становится  понятной  темпера¬
турная  зависимость  поглощения  звука.  Как  мы
уже  видели  выше,  в  жидкостях  с  большим  моле¬
кулярным  поглощением,  например  в  ксилоле,  то¬
луоле,  бензоле,  поглощение  звука  увеличивается
при  повышении  температуры;  напротив,  в  аце¬
тоне  или  воде  оно  уменьшается.
 Для  всех  жидкостей  измерение  величин  а//2
производилось  фактически  в  диапазоне  частот
/2</т;  согласно  (2416),  в  этом  диапазоне  при
постоянной  частоте  а  пропорционально  am/fm.
Величина  а%,  определяется  запаздыванием  уста¬
новления  термодинамического  равновесия  для
внутримолекулярной  колебательной  энергии
или  для  энергии  диссоциации;  эта  величина
либо  увеличивается  при  повышении  темпера¬
туры,  либо  остается  постоянной.  Частота  fm
растет  с  температурой  так  же,  как  скорости
 реакций.  В  зависимости  от  того,  какая  из  этих
двух  величин,  а*  или  /т,  растет  быстрее,  тем¬
пературный  коэффициент  поглощения  имеет  тот
или  другой  знак.
 Наряду  с  уже  упомянутыми  теориями  су¬
ществует  еще  ряд  попыток  объяснения  аномально
высокого  коэффициента  поглощения.  Так,  на¬
пример,  по  мнению  Паршада  [1515],  в  жидко¬
стях,  где  отдельные  молекулы  расположены
значительно  ближе,  чем  в  газах,  давление,  созда¬
ваемое  звуковой  волной,  обусловливает  взаим¬
ное  нарушение  электронных  оболочек  молекул,
что  приводит  к  внутримолекулярным  колеба¬
ниям  и  тем  самым  к  поглощению  энергии.
 Поскольку  взаимодействие
электронных  оболочек  моле¬
кул  зависит  от  их  поляризу¬
емости,  то  в  веществах,  обла¬
дающих  большей  поляризу¬
емостью,  следовало  бы  ожи¬
дать  особенно  сильного  погло¬
щения  звука;  это  и  имеет  место
в  сероуглероде,  четыреххло¬
ристом  углероде  и  бензоле.
Кроме  того,  в  подобного  рода
веществах  рассеяние  света
должно  изменяться  вместе  с
поглощением,  на  что  указы¬
вал  уже  Ричардсон  11726].
 Другая  попытка  объясне¬
ния  дополнительного  погло¬
щения  принадлежит  Холлу
[769,  770,  771].  При  прохож¬
дении  звуковой  волны  молекулы  жидкости  сбли¬
жаются  и  их  упаковка  делается  более  плотной.
При  мгновенном  сближении  молекул  структур¬
ное  уплотнение  вызывает  нарушение  межмоле-
кулярных  связей,  связанное  с  процессом  релак¬
сации,  что  обусловливает  поглощение  звука.
Теоретические  расчеты  приводят  к  комплексной
сжимаемости,  связанной  с  определенным  време¬
нем  релаксации1).  Холл  рассчитал  этим  методом
поглощение  звука  в  воде  и  получил  хорошее
совпадение  с  экспериментальными  данными,
особенно  для  температурной  зависимости  погло¬
щения,  как  это  видно  из  фиг.  347.
 Попытка  Сетта  [4072]  применить  гипотезу
Холла  к  объяснению  поглощения  звука  в  этило¬
вом  спирте  не  привела  к  успеху.  Причина,  по-ви¬
димому,  заключается  в  том,  что  происходящие
в  спирте  под  действием  звуковых  колебаний
взаимные  превращения  двух  возможных  струк¬
 *)  Изложение  теории  Холла  см.,  например,  у  Ви-
гуре  [22701.
 МОЛЕКУЛЯРНОЕ  ПОГЛОЩЕНИЕ  ЗВУКА,  ТЕПЛОЕМКОСТИ  И  ВРЕМЯ  РЕЛАКСАЦИИ
ДЛЯ  РАЗЛИЧНЫХ  ЖИДКОСТЕЙ
 Жидкость
 (а//2)  изм.—
(а//2)  класс.,
10  Х1сеп2/см
 СР
 С'р—  ^V
 Ю-хосек
 /т-  *4
 Бензол
 850
 32
 9,8
 10,6
 4
 4  •  108
 Толуол
 75
 38
 7,9
 16,8
 0,4
 4-109
 Ацетон
 27
 30
 9,4
 9,7
 0,19
 8-109
 Хлороформ  .  .  .
Четыреххлори¬
 470
 24
 9,0
 8,0
 1,8
 9-Ю8
 стый  углерод  .
 400
 31
 9,4
 12,6
 1,0
 1,6-109
 Сероуглерод  .  .  .
 3500
 18
 6,4
 3,9
 15
 МО8
 Вода
 17,5
 18
 0,087
 0,05
 1000
 1,6-106

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 305
 тур  (двух  молекул  с  антипараллельными  ди-
польными  моментами—минимум  потенциальной
энергии  и  цепочки  из  четырех  молекул—макси¬
мум  потенциальной  энергии)  связаны  с  незначи¬
тельными  изменениями  объема.
 Из  последующих  работ,  посвященных  вопро¬
сам  поглощения  звука,  упомянем  еще  следую¬
щие:  Андреа  и  Лэмб  12322],  Бауер  12421],
Датта  [2720,  4686],  Герцфельд  [ЗОЮ],  Гхош
и  Верма  [2879]  (см.  также  п.  4  этого  параграфа),
 Фиг.  347.  Температурная  за¬
висимость  величины  2  з//2
в  воде.
 Кривая  А  рассчитана  Холлом  на
основе  теории  структурной  релак¬
сации;  кривая  В  рассчитана  при
учете  вязкости  т)  (по  Холлу).  Изме¬
ренные  значения: 	О—Пинкертон,
 • 	—Смит  и  Бейер,  Д—Фокс  и  Рок.
 Линдсей  [3437],  Маркем  [3487],  Мерсье  [3548],
Славский,  Ветте  и  Грут  [4109,  4401].  Недавно
Мейкснер  предложил  чисто  термодинамическую
теорию  (опубликованную  частично  в  работе
[3534]).
 6. 	Влияние  объемной  вязкости  на  поглощение
звука
 Как  было  показано  в  п.  1  этого  параграфа,
в  классической  теории  Стокса  для  поглощения,
обусловленного  внутренним  трением,  получается
следующая  формула:
 Эта  формула,  учитывающая  только  влияние
сдвиговой  вязкости  т],  была  получена  Стоксом
в  результате  следующих  рассуждений.
 Вывод  уравнений  движения  методами  Ttcpnn
упругости  приводит  к  формуле
 р  =  т  +  Yv  +  Zz)  =  р'—(с  4--|  •»])  div  v,  (250)
 где  р—среднее  арифметическое  трех  нормаль¬
ных  напряжений  Хх,  Yy  и  Z.,  р'—нормальное
напряжение  в  невозмущенной  среде,  у—ско-
 20 	Л.  Бергман
 рость  жидкости  и  С1)  и  т]—две  независимые
постоянные,  аналогичные  постоянным  Ламе
в  теории  упругости  твердых  тел  (см.  гл.  V,  §  1,
п.  1).  Распространение  упругой  волны  в  нап¬
равлении  х  подчиняется  известному  из  гидро¬
динамики  уравнению2)
 где  и—скорость  частиц  в  направлении  х.  При
учете  уравнения  неразрывности  можно  найти
решение  в  виде
 Мнимая  часть  k  дает  коэффициент  поглощения  а;
именно
 •  =  ^3)-|^(С  +  2,). 	(253)
 Стокс  не  видел  оснований,  по  которым  дав¬
ление  р  могло  бы  зависеть  от  движения  жид¬
кости,  и  поэтому  принял,  что  в  формуле  (250)
 Из  этого  соотношения  он  получил  на  основании
формулы  (253)  формулу  (249),  дающую  класси¬
ческое  значение  коэффициента  поглощения.
 Сам  Стокс  впоследствии  высказывался  про¬
тив  этого  упрощения3).
 На  это  расхождение  указал  Тисса  [2062],
а  затем  Скудржик  [4103,  4104],  который  по
данным  эксперимента  и  по  классическому  зна¬
чению  поглощения  рассчитал  так  называемый
объемный  коэффициент  вязкости  С.  Объемный
коэффициент  вязкости  превосходит  сдвиговый
коэффициент  в  среднем  на  1—3  порядка  вели¬
чины.  Поэтому  коэффициент  поглощения  а,
рассчитанный  по  формуле  (253)  с  учетом  объем¬
ного  коэффициента  вязкости  С,  существенно
больше  величины  аг,  рассчитанной  по  формуле
(249)  с  учетом  только  сдвиговой  вязкости  т|в
 Либерман  [3432]  определил  отношение  C/tj
путем  измерения  скорости  и  потока,  возникаю¬
 х)  У  автора  эта  постоянная  обозначается  через
мы  вынуждены  были  изменить  обозначение,  чтобы  избе¬
жать  смешения  с  общепринятым  в  нашей  литературе
обозначением  длины  волны.—Прим.  ред.
 *)  См.,  например,  Н.  Lamb,  Hydrodynamics,
London,  1932  (см.  перевод:  Г.  JI  а  м  б,  Гидродинамика,
М.—Л.,  1947)  или  Rayleigh,  Theory  of  Sound,
New  York,  1945,  ch.  19,  p.  312  (см.  перевод:  Релей,
Теория  звука,  М.—Л.,  1944).
 3) 	G.  G.  Stokes,  Math.  Phys.  Papers,  3,  136
(1851).
 I

306 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 щего  в  жидкости  в  звуковом  пучке  (так  назы¬
ваемый  звуковой  ветер,  см.  гл.  Ill,  §  1).  Сог¬
ласно  теории  Эккарта  [2724],  скорость  и  опре¬
деляется  формулой
 Здесь  J—сила  звука  в  звуковом  пучке  круглого
сечения  диаметром  2г,  р—плотность  и  с—ско¬
рость  звука  в  жидкости,  G—формфактор,  опре¬
деляемый  отношением  радиуса  г  пучка  к  ра¬
диусу  г0  трубки,  вдоль  оси  которой  происходит
распространение  звука,  по  формуле
 Полученные  таким  образом  значения  отноше¬
ния  С/т]  приведены  в  табл.  57,  где  дана  также
частота,  использованная  в  опытах.
 Таблица  57
 ОБЪЕМНЫЙ  И  СДВИГОВОЙ  КОЭФФИЦИЕНТЫ  вязкости
В  НЕКОТОРЫХ  ЖИДКОСТЯХ  ПРИ  17°С
 Жидкость
 Частота,  мггц
 C/tq  (измеренное
значение)
 -г),  сантипуазы
 С,  сантипуазы
 C/tq  (по  измерениям
поглощения  звука)
 Вода
 5
 2,4
 1
 2,4
 1,6
 Метиловый  спирт  .  .
 5
 1,3
 0,6
 0,78
 1,13
 Этиловый
 5
 3,8
 1,2
 4,56
 1,2
 Ацетон
 5
 3,1
 0,3
 0,93
 3,7
 Пропиловый  спирт  .
 5
 5,1
 2,2
 11,2
 1,8
 Амилацетат
 5
 9,9
 0,89
 8,8
 12
 2
 9,6
 0,89
 8,5
 ж-Ксилол
 5
 11
 0,62
 6,8
 10,4
 2
 И
 0,62
 6,8
 Этилацетат
 5
 15
 0,40
 6
 10,3
 Хлороформ
 2
 24
 0,57
 13,7
 51
 Четыреххлористый
 углерод
 2
 28
 2,0
 56
 32
 Бензол
 2
 107
 0,65
 69,5
 137
 Сероуглерод  ....
 2
 200
 0,37
 74
 1600
 В  табл.  57  помещены  также  значения  вели¬
чины  C/'T],  рассчитанные  по  величине  отношения
аИзм./аКласс.>  получаемой  путем  почленного
деления  формулы  (253)  на  формулу  (249):
 В  отдельных  случаях  получается  хорошее  сог¬
ласие  этих  значений  со  значениями,  получен¬
ными  по  наблюдениям  потоков.  Существенным
здесь  является  то  обстоятельство,  что  в  боль¬
шинстве  случаев  коэффициент  объемной  вязко¬
сти  во  много  раз  превосходит  коэффициент  сдви¬
говой  вязкости.
 Согласно  Либерману  [3432],  отношение  С/т)
не  зависит  от  температуры;  впрочем,  пока  из¬
вестны  только  измерения  в  воде  при  темпера¬
туре,  изменяющейся  от  4  до  25°  С.
 Феноменологическую  теорию  объемной  вяз¬
кости  дал  Лу  Хэ-фу  13448];  она  приводит  к  фор¬
муле  для  поглощения  звука,  аналогичной  фор¬
муле,  приводимой  Холлом  [771]  (п.  5  этого  пара¬
графа)  (см.  также  работу  Френкеля  и  Образ¬
цова1)).
 Сколь  ни  изящно  на  первый  взгляд  рассмо¬
трение  второго  коэффициента  вязкости  в  ком¬
плексе  вопросов  о  поглощении  звука,  при  его
помощи  не  удается  объяснить  все  явления  (на¬
пример,  процессы  поглощения  в  ацетатах)  и  для
выяснения  всех  относящихся  сюда  проблем  при¬
дется  произвести  еще  немало  экспериментов  (см.
также  Маркем  [3487]  и  Ваутхейзен2)).
 7. 	Измерение  сдвиговой  вязкости  и  сдвиговой
упругости  жидкостей  при  помощи
ультразвука
 При  возбуждении  крутильных  колебаний  ци¬
линдра,  погруженного  в  жидкость,  движение
его  поверхности  вызывает  в  жидкости  появление
сдвиговых  волн,  затухающих,  однако,  практи¬
чески  до  нуля  уже  на  расстоянии  нескольких
сотых  миллиметра  от  поверхности.  Поэтому
найти  поглощение  этих  волн  по  данным  их  рас¬
пространения  не  представляется  возможным.
Однако  реакция  жидкости  на  колеблющийся
цилиндр  приводит  к  увеличению  сопротивления
потерь  по  сравнению  с  колебаниями  в  вакууме
и  к  уменьшению  резонансной  частоты.  Мэзон
[3498,  3501*  3503]  показал,  что  путем  измерения
этих  электрических  величин  можно  определить
коэффициент  вязкости  т\  данной  жидкости.
 г)  Я.  И.  Френкель  и  Ю.  Н.  Образцов,
Феноменологическая  теория  механических  свойств
аморфных  тел  и  распространение  колебаний  в  них,
ЖЭТФ,  9,  1081  (1939)  и  Journ.  of  Phys.  (СССР),  2,  131
(1940).  [См.  также  М.  А.  И  с  а  к  о  в  и  ч,  О  распростра¬
нении  волн  в  жидкости,  обладающей  максвелловой
вязкостью.  ДАН  СССР,  23,  8,  782  (1939).—Прим  ред.]
 2)  S.  A.  Wouthuysen,  Second  Viscosity.
Colloquium  von  Ultrasonore  Trillingen,  Brusselles,  1951,
Коп.  VI.  Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,
S.27.

§  2.  Поглощение  звука  в  жидкостях
 307
 Экспериментальная  установка,  используемая
для  этой  цели,  изображена  на  фиг.  348.  На  оси
цилиндрического  сосуда  помещен  совершающий
крутильные  колебания  осциллятор,  представ¬
ляющий  собой  цилиндр,  вырезанный  из
дигидрофосфата  аммония;  вопрос  о  выборе  среза
и  об  электрическом  возбуждении  был  разобран
в  гл.  II,  §  5,  п.  2.  Сосуд  можно  эвакуировать
или  заполнять  исследуемой  жидкостью.  Экспе¬
риментально  определяются  из¬
менение  &Re  электрического
сопротивления  осциллятора  и
изменение  А/  его  собственной
частоты  при  заполнении  сосуда
жидкостью.  Эти  величины  удов¬
летворяют  соотношениям
 L
 f  Здесь  а—отношение  емкостей
в  эквивалентном  контуре  кри¬
сталла,  определяемое  по  разности  /U—/я  анти-
резонансной  и  резонансной  частот  согласно
формуле
 (см.  гл.  И,  §  5,  п.  2);  С0—статическая  емкость
цилиндра  из  кристалла,  выраженная  в  фарадах;
 I—момент  инерции  цилиндра,  рассчитанный  на
 единицу  его  длины,  который  равен 	pfe(r4—rj),
 где  г—внешний,  а  г0—внутренний  радиусы  ци¬
линдра  длины  /, 	—плотность  цилиндра.
 Величины,  характеризующие  свойства  ци¬
линдра,  могут  быть  сведены  к  двум  константам:
Кг  и  К2.  Изменение  &Re  электрического  сопро¬
тивления  равно  произведению  К\  на  механи¬
ческое  сопротивление  потерь  Rm,  рассчитанное
на  единицу  поверхности  цилиндра;  изменение
частоты  А/  дается  произведением  К2  на  реак¬
тивную  часть  механического  сопротивления  Хм»
рассчитанную  на  1  см2.  Импеданц  сдвиговой
волны  удовлетворяет  соотношению
 Следовательно,  Rm—Xm-  Таким  образом,  по
измеренной  величине  ARE  можно  найти  вяз¬
 Ф  и  г.  348.
 Устройство
для  возбужде¬
ния  в  жидко¬
сти  сдвиговых
волн.
 кость  т]  согласно  формуле
 В  качестве  примера  приведем  данные  об  из¬
мерениях  в  диметилфталате.  Мэзон  применил
крутильный  осциллятор  из  кристалла  дигидро¬
фосфата  аммония  (pfe  =1,804)  в  виде  цилиндра
с  размерами
 Резонансная  частота  в  вакууме  составляла
fR=13948  гц  при  частоте  антирезонанса  /U  —
=14098,5  гц\  активное  сопротивление  при
резонансе  было  равно  1300  ом.  Емкость  С0  крис¬
талла  была  равна  140  пкф.  Этим  данным  соответ¬
ствуют  значения
 При  температуре  24°  С  в-  диметилфталате
(р  =1,186)  активное  сопротивление  составляло
36  500  ом,  откуда,  согласно  формуле  (260),  по¬
лучается
 Измерение  вязкости  при  помощи  обычного  виско¬
зиметра  дало  величину  0,176  пуаз.  Устрой¬
ство  работает  безупречно  при  вязкостях,  дохо¬
дящих  примерно  до  6  пуаз.  Для  более  вязких
жидкостей  условие  (259)  уже  не  выполняется,
при  увеличении  частоты  механическое  сопротив¬
ление  потерь  RM  делается  больше  реактивной
части  механического  сопротивления  Хм-  Это  объ¬
ясняется  тем,  что,  помимо  сдвиговой  вязкости,
в  жидкости  появляется  и  сдвиговая  податли¬
вость  сь,  или,  иначе  говоря,  появляется  модуль
сдвига  р..  С  увеличением  частоты  активное  сопро¬
тивление  Rm  стремится  к  ~\f  а  реактивное
сопротивление  Хм  стремится  к  нулю.  В  этом
случае  имеют  место  следующие  соотношения:
j
 откуда  находятся  значения  вязкости  и  подат-г
ливости:
 Вывод  этих  формул  см.  у  Мэзона  [2255,,
3498].  Например,  для  полимеризованного  Kacroi
 20:fc

308 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и
 рового  масла  получаются  значения  т\=18  пуаз
и  cs  =7,95  -  10“s  см2/дин.  На  основе  изложенной
теории  Рич  и  Рот  [3855,  4980]  разработали  уста¬
новку,  позволяющую  непрерывно  производить
измерение  вязкости,  причем  индикатор  непосред¬
ственно  указывает  вязкость  жидкости  в  санти-
пуазах1).  Этот  прибор  может  быть  использован
©медицине  для  измерения  свертываемости  крови.
 Получение  крутильных  колебаний  на  часто¬
тах  выше  500  кгц  связано  с  большими  трудно¬
стями.  Поэтому  для  работы  на  высоких  частотах
Мэзон,  Бейкер,  Мак-Скимин  и  Хайсс  [3507]
 поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 свободной  от  жидкости  (см.  также  [3469]).  Тео¬
ретическое  рассмотрение  этого  метода  использо¬
вания  отраженных  сдвиговых  волн  дано  О’Нилом
[3689].
 Мэзон  с  сотрудниками  [1314,  3506,  3507]  вос¬
пользовались  такой  установкой  для  исследова¬
ния  упругих  свойств  большого  числа  высоковяз¬
ких  жидкостей.  Для  высоко  полимерных  жидко¬
стей,  как,  например,  для  полиизобутилена  и
поли-а-метилстирола,  распространение  упругих
волн  определяется  конфигурационной  упру¬
гостью  и  вязкостью,  обусловленными  деформа¬
цией  молекулярных  цепей;  в  области  частот
порядка  нескольких  мегагерц  появляется  упру¬
гость  типа  упругости  кристаллической  решетки.
Конфигурационный  модуль  упругости  имеет  по¬
рядок  величины  10?  дин/см2;  кристаллическая
упругость  достигает  значений  5-109  дин/см2.
Обнаруживаются  также  релаксационные  ча¬
стоты  /рел.  =р*/2  л];  низшая  из  них  связана  со
сдвиговой  упругостью,  обусловленной  деформа¬
цией  молекулярных  цепей;  высшая  связана
с  упругими  силами,  возникающими  при  движе¬
ниях  молекул  внутри  отдельных  потенциальных
ям.  Этот  колебательный  механизм  является
также  причиной  измеренной  указанными  авто¬
рами  [1314]  дисперсии  продольных  волн  в  таких
высокополимерных  жидкостях.  Сводка  данных
по  всем  подобным  явлениям  приведена  в  рабо¬
тах  Мэзона  [2255]  и  Мэзона  и  Мак-Скимина
[3510].  Недавно  Серф  [4645,  4646]  показал,  что
на  основании  измерения  величины  т]  и  времени
релаксации  т  в  широком  диапазоне  частот
можно  сделать  заключение  о  характере  и  кон¬
центрации  отдельных  компонент  данного  рас¬
твора.
 разработали  специальный  импульсный  метод;
схема  их  устройства  показана  на  фиг.  349.
К  блоку  Q  из  плавленого  кварца  приклеивается
кварцевый  кристал  G  (У-срез,  согласно  фиг.  75),
в  котором  возбуждаются  сдвиговые  колебания.
Создаваемые  кристаллом  сдвиговые  волны  па¬
дают  на  поверхность  О  кварцевого  блока  под
скользящим  углом  и  отражаются  от  нее  к  при¬
емному  кварцу  Е.  При  нанесении  на  поверх¬
ность  О  тонкого  слоя  исследуемой  жидкости
амплитуда  и  фаза  отраженного  импульса  сдви¬
говых  волн  изменяются.  Обе  эти  величины
можно  найти  из  сравнения  со  вторым  идентичным
устройством,  в  котором  поверхность  О  остается
 §  3.  СКОРОСТЬ  ЗВУКА  В  ГАЗАХ
 1. 	Значение  измерений  скорости  звука  в  газах
 Скорость  звука  в  газах,  так  же  как  и  ско¬
рость  звука  в  жидкостях,  определяется  формулой
 где  Рад.  и  Риз.  соответственно  адиабатическая  и
изотермическая  сжимаемости,  р—плотность  и
х  =Ср/Су—отношение  удельных  теплоемкостей.
 х)  Фирма  «Рих-Рот  лэборатрис»  (Хартфорд,  Кон¬
нектикут,  США);  аналогичный  прибор,  одновременно
измеряющий  и  регистрирующий  вязкость  в  16  различ¬
ных  точках,  недавно  построен  фирмой  «Ультра-Виско-
сон  Корпорейшн»  (Хартфорд,  Коннектикут,  США)
(см.  Rev.  Sci.  Instr.,  24,  186  (1953)].
 Эта  формула  применима  для  всех  газов  и  позво¬
ляет  определять  адиабатическую  сжимаемость
по  скорости  звука,  а  также,  пользуясь  получен¬
ной  путем  статических  измерений  изотермиче¬
ской  сжимаемостью,  определять  величину  у..
 Согласно  формуле  (172),  риз.  =—(1/V)x
x(dWдр)т\  путем  подстановки  этой  величины
в  приведенную  выше  формулу  при  учете  равен¬
ства  р=M!V  (V—молярный  объем,  М—моле¬
кулярный  вес)  получаем
 Уравнение  состояния  для  идеальных  газов
имеет  вид  pV=RT  (/?  =  8,315-10^  эрг/град—
универсальная  газовая  постоянная),  отсюда

в  3.  Скорость  звука  в  газах
 309
 (dp/dV)T=  —  (RTIV2)  и  вместо  формулы  (263)
получаем
 Последнюю  формулу  часто  записывают  в  виде
 (формула  Лапласа  для  скорости  звука).  Послед¬
няя  формула  получается  из  формулы  (264)  при
использовании  уравнения  состояния,  если  поло¬
жить  M/V—p  [еывод  формулы  (265)  см.  в  гл.  I,
§  1].
 Формула  (265)  пригодна  для  той  темпера¬
туры  t,  при  которой  измерены  р  и  р.  Как  из¬
вестно,  р/р  =(рг/р0)  (1-|-Л);  следовательно,  вме¬
сто  формулы  (265)  можно  написать  более  общую
формулу
 Для  сухого  атмосферного  воздуха  при  0°  С  и
нормальном  давлении  р0=760  мм  рт.  ст.  =
=1,0332  атм,  р0  =0,001293  г!см3,  откуда
 или,  в  первом  приближении,
 Из  формулы  (264)  можно  получить  отноше¬
ние  скоростей  звука  в  каком-либо  газе  при
двух  различных  абсолютных  температурах  Тл
и  Т2:
 При  вьшоде  этих  соотношений  предполага¬
лось,  что  распространение  звука  представляет
собой  адиабатический  процесс.  Согласно  про¬
стым  расчетам  Герцфельда  и  Райса  [855],  Кон¬
дона  1463],  а  также  Дюнгена  [532],  это  справед¬
ливо  лишь  для  звукоЕых  волн,  длина  которых
по  порядку  величины  превышает  длину  свободно¬
го  пробега  молекул  (^10~5  см),  т.  е.  в  воздухе
при  частотах  звука,  не  превышающих  105  кгц.
Поскольку  максимумы  и  минимумы  темпера¬
туры  в  звуковой  волне  находятся  друг  от  друга  на
расстоянии  полуволны,  то,  пользуясь  теорией
теплопередачи,  легко  показать,  что  теплопро¬
водность  оказывает  заметное  влияние  только
при  длинах  волн  порядка  длины  свободного
пробега  молекул.  При  этом  адиабатический
характер  процесса  распространения  звука  по-
степенно  заменяется  изотермическим,  и  для
 скорости  звука  получается  формула
 (формула  Ньютона  для  скорости  звука).  Опыты
на  таких  высоких  частотах  в  газах  до  сих  пор
еще  не  осуществлены.
 Формулы  (264)  и  (265)  справедливы  только
для  идеальных  газов.  Для  реальных  газов  поль¬
зуются  уравнением  состояния
 где  В  и  С—так  называемые  второй  и  третий
вириальные  коэффициенты.  Учитывая  лишь  вто¬
рой  коэффициент  и  пренебрегая  его  высшими
степенями,  можно  получить  из  формулы  (263)
формулу  для  скорости  звука  в  реальном  газе:
 При  p<tRT!2B  можно  пренебречь  поправочным
■членом,  и  эта  формула  переходит  в  формулу
(264),  отвечающую  идеальному  газу1).
 Формула  (267)  позволяет  определить  второй
вириальный  коэффициент  по  зависимости  ско¬
рости  звука  от  давления  (см.,  например,  изме¬
рения,  произведенные  Иттербеком  и  его  сотруд¬
никами  1968,  978,  9791).
 Далее,  пользуясь  формулами  (265)—(267),
можно  по  скорости  звука  в  газе  определить  отно¬
шение  удельных  теплоемкостей.
 Для  перехода  от  %  к  значению  х°=С£/С?,
соответствующему  p<tRT/2B,  т.  е.  к  случаю
идеального  газа,  пользуются  равенствами:
 Величину  Ci  для  смеси  двух  газов  I  и  II
можно  определить,  найдя  отношение  удельных
теплоемкостей  *  по  скорости  звука  в  смеси  при
давлении  р  (при  этом  для  М  и  В  следует  брать
средние  значения):
 где  g—молярная  концентрация  газа  II.  (Вели¬
чина  g,  которая  дает  отношение  числа  молей
отдельных  компонент  к  общему  числу  молей,
 х)  Подробное  вычисление  скорости  звука  в  реаль¬
ном  газе  см.,  например,  у  Иттербека  и  Донинка  [969];

310 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	а 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 определяет  состав  смеси.)  По  известной  тепло¬
емкости  одного  из  газов  (Ch  или  С1и)  при  по¬
мощи  измеренной  величины  С1  газовой  смеси
определяется  удельная  теплоемкость  второго
газа.
 Диксон  и  Гринвуд  [514]  приводят  для  ско¬
рости  звука  в  смеси  двух  газов  полученную  ими
на  основании  правила  смешения  формулу
 где  М  и  М'—молекулярные  веса  обоих  газов,
Ср,  С„  и  Ср9  Су—их  удельные  теплоемкости,  а
х—концентрация  одной  из  компонент.  Таким
образом,  по  измеренной  скорости  звука  можно
определить  концентрацию  газовой  смеси.
 Формулы  (264)  и  (265)  не  содержат  частоты,
т.  е.  указывают  на  отсутствие  дисперсии.  При
учете,  согласно  классическим  формулам  Стокса
и  Кирхгофа  (см.  §  4,  п.  1  настоящей  главы),
поглощения  звука,  обусловленного  вязкостью,
теплопроводностью  и  теплоизлучением,  также
получается  столь  малая  зависимость  скорости
звука  от  частоты,  что  она  не  могла  бы  быть  об¬
наружена  при  современных  способах  измерения.
 Тем  более  удивительным  оказалось  увеличе¬
ние  скорости  звука  при  повышении  частоты,
впервые  обнаруженное  Пирсом  [1588]  в  1925  г.
при  интерферометрических  измерениях  в  угле¬
кислоте.  Дисперсии  звука  в  газах  посвящено
множество  экспериментальных  и  теоретических
работ,  разъяснивших  целый  ряд  вопросов  моле¬
кулярной  физики;  ниже  эти  вопросы  будут
разобраны  более  подробно.
 2. 	Устройства  для  измерения  скорости  звука
в  газах  при  помощи  ультразвука
 При  измерении  скорости  звука  в  газах  наи¬
большее  применение  имеют  интерферометры  бла¬
годаря  их  простоте  и  высокой  чувствительности.
Иногда  применяются  и  оптические  методы.  Им¬
пульсный  метод  применялся  до  сих  пор  лишь
в  отдельных  случаях.
 На  фиг.  350  дана  схема  старой  системы  интер¬
ферометра  Кнезера  [1063]  для  прецизионных
измерений  в  газах.  Измерение  длины  волны
осуществляется  при  помощи  цейсовского  глуби¬
номера,  к  масштабной  рейке  N  которого  снизу
прикреплен  диск  отражателя  R.  Большой  отра¬
жатель  одновременно  перекрывает  3—4  квар¬
цевые  пластинки  Q,  расположенные  на  столике,
устанавливаемом  при  помощи  юстировочных
винтов;  это  позволяет,  не  меняя  и  не  разбирая
установки,  производить  измерения  на  различных
 частотах.  Перемещение  отражателя  осущест¬
вляется  при  помощи  поплавка  S,  плавающего
в  ртути;  для  изменения  уровня  ртути  служит
сифонная  трубка  Я,  введенная  через  тарелку  Т
с  уплотнением  замазкой  А.  Для  подъема  отража¬
теля  открывается  кран  Я1;  для  его  опускания—
кран  Я2.  Подобного  рода  устройство  обеспечи¬
вает  плавное  перемещение  отражателя  с  любой
 Ф  и  г.  350.  Устройство  для  измерения  скорости  звука
в  газах.
 желаемой  скоростью.  Положение  отражателя
регистрируется  при  помощи  микроскопа  М
с  точностью  до  V1000  мм.  Вся  установка  нахо¬
дится  под  стеклянным  колпаком,  который  запол¬
няется  исследуемым  газом.
 Цюльке  [2209]  снабдил  такую  установку  фо¬
тографическим  приспособлением,  регистрирую¬
щим  одновременно  перемещения  отражателя  и
отклонения  гальванометра,  входящего  в  интер-
ферометрическую  схему.  Показания  гальвано¬
метра  увеличиваются  при  положениях  отража¬
теля,  отличающихся  друг  от  друга  на  Х/2,  при
которых  реакция  на  излучатель  максимальна.
На  фиг.  351  показано  это  приспособление:  отра¬
жатель  R,  расположенный  над  излучающим
кварцем  Q,  снабжен  стеклянной  шкалой  с  деле¬
ниями,  равными  0,1  мм.  Изображение  шкалы
при  помощи  оптической  системы,  состоящей  из
30-кратного  микрообъектива  Му  источника  света
N,  призмы  Р2,  линзы  L2  и  цилиндрической
линзы  Z,  проектируется  в  виде  ряда  точек  на

§  3.  CmpocfYib  звука  в  газах
 фотографическую  бумагу  /С.  При  перемещении
бумаги  со  скоростью,  примерно  в  30  раз  превы¬
шающей  скорость  перемещения  отражателя,  на
бумаге  получается  система  параллельных  пря¬
мых  с  наклоном  около  45°,  пересечение  которых
с  одновременно  фотографируемым  крестом  нитей
микроскопа  дает  на  регистрирующей  ленте  от-
счетную  шкалу.  Одновременно  при  помощи  опти¬
ческой  системы  N—Рг—Ьг—S  на  бумаге  фото¬
графируются  отклонения  гальванометра.  По  по¬
лученной  таким  образом  записи  можно  опреде¬
лить  положения  отражателя,  отвечающие  макси¬
мальной  реакции  на  колеблющийся  кварц,  и
таким  образом  с  большой  точностью  определить
длину  волны.  Джаткар  [989]  описывает  анало¬
гичную  установку  с  автоматической  регистра¬
цией  для  измерения  скорости  звука  в  газах
и  в  парах  (см.  также  [2177]).
 На  фиг.  352  изображен  интерферометр,  при¬
менявшийся  Эйкеном  и  Беккером  1571]  при  из¬
мерениях  скорости  звука  в  газах;  малые  габа¬
риты  устройства  позволяли  поместить  его  в  со¬
суд  Дьюара  и  производить  измерения  как  при
высоких,  так  и  при  низких  температурах.  Здесь
отражатель  R  перемещается  также  при  помощи
 мере.  Проводники,  подводящие  напряжение
к  колеблющемуся  кварцу  Q,  проходят  сквозь
стеклянные  трубки  а  и  Ь.  Трубка  d  служит  для
подачи,  а  трубки  v  и  t—для  отвода  газа.  Пробы
 Фиг.  351.  Устройство  для  регистрации  резонансных  положений
в  интерферометре  при  из*мерении  скорости  звука  в  газах.
 Фиг.  352.  Ультразвуковой  интерфе¬
рометр  для  измерения  скорости  звука
в  газах  при  низких  температурах.
 жестко  связанного  с  ним  стеклянного  поплавка
W9  плавающего  в  сосуде  с  ртутью;  перемещение
отражателя  определяется  по  изменению  уровня
ртути  в  градуированной  бюретке,  сообщающейся
с  этим  сосудом.  При  перетекании  определенного
количества  ртути  (а  см3)  из  бюретки  в  сосуд
с  поплавком  отражатель  поднимается  на  высоту
x=alq,  где  q—площадь  поверхности  ртути  в  ка-
 для  анализа  берутся  из  трубки  с.  Стеклянная
трубка  g,  соединяющая  отражатель  с  поплав¬
ком  W,  сделана  из  прочного  стекла,  обладаю¬
щего  очень  низким  температурным  коэффициен¬
том  расширения,  что  особенно  важно  при  изме¬
рениях  в  большом  температурном  интервале.
Совершенно  аналогичное  устройство  описано
Иттербеком  и  Пемелем  1978].

312 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 При  использовании  сосудов  сравнительно
малого  сечения,  как,  например,  в  описанном
выше  устройстве,  и  в  особенности  при  измере¬
ниях  на  низких  частотах  ультразвука,  т.  е.  при
больших  длинах  волн,  часто  возникают  помехи,
обусловленные  отражением  звуковых  волн  от
стенок  сосуда.  Возникающие  при  этом  интер¬
ференционные  явления  зачастую  вызывают  появ¬
ление  ложных  минимумов  показаний  гальва¬
нометра  в  тех  точках,  где  нет  узлов  основного
звукового  поля.  Обычно  эти  искажения  удается
 устранить  при  помощи
соответствующих  диаф¬
рагм.  На  фиг.  353  пред¬
ставлен  разрез  системы
диафрагм,  примененной
в  интерферометре  Эйкена
 чатель.  Нагревание  трубки  К  осуществляется
электрическим  током;  напряжение  подводится
к  концам  трубки.  На  фиг.  354  показан  только
 Фиг.  353.  Система  диа¬
фрагм.
 и  Беккера  и  состоящей
из  ряда  расположенных
друг  над  другом  конусо¬
образных  воронок,  обес¬
печивающих  полное  по¬
глощение  звуковых  волн,
падающих  на  стенки  со¬
суда.  Кроме  того,  здесь,
как  и  выше  (см.  §  1,
п.  2,  настоящей  главы),
следует  обращать  внима¬
ние  на  другие  возможные
источники  ошибок.  Свод¬
ка  материалов  по  этому
вопросу  приведена  у  Джаткара  [989].  Остано¬
вимся  здесь  лишь  на  одном  источнике  ошибок,
который  может  исказить  результаты  точных  из¬
мерений  при  высоких  температурах.  Как  пока¬
зали  Овербек  и  Вилер  [1481],  газы,  выделяю¬
щиеся  из  материалов,  применяемых  в  качестве
изоляторов,  например  из  каучука,  синтетических
пластмасс,  пробки  и  т.  д.,  могут  вызвать  загряз¬
нение  исследуемого  газа;  поэтому  выбор  мате¬
риалов  для  интерферометра  требует  известной
осторожности.  Так,  например,  расхождения
в  результатах  измерений  дисперсии  в  С02,
выполненных  Пенманом  [1551],  обусловлены,
повидимому,  подобного  рода  загрязнениями
На  фиг.  354  дан  разрез  нижней  части  ультра¬
звукового  интерферометра,  применявшегося  Ше-
раттом  и  Гриффитсом  [1924]  для  измерения  ско¬
рости  звука  в  газах  при  температурах,  дости¬
гающих  2000°  С.  Излучаемые  кварцем  Q  ультра¬
звуковые  волны  попадают  в  графитовую  трубку
/С;  в  трубке  находится  отражатель  R,  также  гра¬
фитовый,  перемещение  которого  может  быть
измерено.  Длина  волны  определяется  обычным
методом,  по  максимальной  реакции  на  излу¬
 Ф  и  г.  354.  Интерферометр  "для  измерения  ско¬
рости  звука  при  высоких  температурах."
 нижний  электрод  Е>  выполненный  в  виде  мас¬
сивного  алюминиевого  блока,  снабженного  водя¬
ным  охлаждением  и  соединенного  гибкими  про¬
водами  L  с  клеммами  А.  Охлаждающий  змеевик
 S 	экранирует  нижнюю  часть  прибора  от  тепло¬
вого  излучения.  Тепловая  изоляция  боковых
стенок  осуществляется  при  помощи  ряда  отра¬
жающих  металлических  цилиндров  М.  Все  уст¬
ройство  заключено  в  водяную'рубашку  W.  Для
измерения  температуры  служит  оптический
пирометр;  призма  Р  позволяет  наблюдать  внут¬
ренность  графитовой  трубки;  для  этого  кварце¬
вый  излучатель  Q  сдвигается  в  сторону.
Вспомогательный  цилиндр  Н  с  перемещаю¬
щимся  в  нем  отражателем  R'  позволяет  одно¬
временно  измерять  скорость  звука  при  комнат¬
ной  температуре.
 Пользуясь  этим  устройством,  Шератт  и
Гриффитс  определили  теплоемкость  СО  по  изме¬
ренной  скорости  звука  в  интервале  температур

§  3.  Скорость  звука  в  газах
 313
 1000—1800°  С  и  получили  хорошее  совпадение
с  величинами,  рассчитанными  на  основании
спектроскопических  данных.
 Ходж  [891]  описывает  интерферометр  для
измерений  при  давлениях  до  100  атм,  подобный
изображенному  на  фиг.  269.
 Особое  внимание  следует  уделять  механиче¬
ской  конструкции  ультразвуковых  интерферо¬
метров,  предназначенных  для  измерения  ско¬
рости  звука  в  газах  на  частотах,  превышающих
 Фиг.  355.  Ультразвуковой  интер¬
ферометр  для  измерений  в  газах  при
очень  высоких  частотах.
 1 	мггц.  Поскольку  скорость  звука  в  газах  (за
исключением  гелия  и  водорода)  равна  несколь¬
ким  сотням  метров  в  секунду  (см.  табл.  58),
то  длины  волн  на  этих  высоких  частотах  по
порядку  величины  составляют  несколько  деся¬
тых  миллиметра.  Ввиду  этого  следует  обеспе¬
чить  чрезвычайно  плавное  и  в  особенности
строго  поступательное  перемещение  отражателя.
 В  качестве  примера  на  фиг.  355  показан  про¬
дольный  разрез  интерферометра,  построенного
Стюартом  [1998].  Измерительным  сосудом  слу¬
жит  толстостенная  металлическая  трубка  А,
в  которой  при  помощи  очень  точного  микрометри¬
ческого  винта  перемещается  металлический  ци¬
линдр  R,  служащий  отражателем.  Кварцевый
стержень  D  соединен  с  отражателем  R  ходовым
винтом  (не  изображенным  на  фиг.  355).  Трубка  А
закрыта  сверху  кварцевым  излучателем  Q;
его  позолоченные  полированные  поверхности
служат  электродами.  По  краю  кварцевой  пла¬
стинки  оставлена  непокрытой  узкая  полоска,
позволяющая  проверять  оптическим  путем  при
помощи  колец  Ньютона  параллельность  поверх¬
ностей  излучателя  и  отражателя.  Для  устране¬
ния  излучения  звука  с  обратной  стороны  позади
кварца  излучателя  на  расстоянии  четверти  дли¬
ны  волны  расположен  неподвижный  отражаю¬
щий  диск  В.  Для  обеспечения  газонепроницае¬
мости  использованы  томпаковые  сильфоны  Тг  и
Г2.  Металлические  крышки  Мг  и  М2У  закрываю¬
щие  сильфоны,  жестко  соединены  друг  с  другом
при  помощи  трех  металлических  стержней  G.
К  нижней  крышке  М2  прикреплены  отражатель  R
и  соединенный  с  ходовым  винтом  кварцевый
стержень  D.  Такая  конструкция  обеспечивает
постоянство  объема  газа,  а  следовательно,  и  по¬
стоянство  давления  в  интерферометре  при  пере¬
мещении  отражателя  R.  Внутри  газоподводя¬
щей  трубки  С  проходит  провод  Е  к  верхнему
электроду  кварца.  Интерферометр  может  быть
целиком  погружен  в  термостат  и  допускает
измерения  при  температурах  до  500°  С.
 Пользуясь  таким  устройством,  Стюарт  [1998]
выполнил  измерения  скорости  звука  в  воздухе,
углекислом  газе  и  водороде  при  различных
давлениях  на  частоте  3,885  мггц  с  точностью
до  0,2—0,5%.  Введя  небольшие  усовершенство¬
вания,  Жмуда  [4529]  обнаружил  при  помощи
такого  интерферометра  дисперсию  звука  в  азоте
в  диапазоне  3  мггц.
 В  новой  работе  Д.  Стюарта  и  Е.  Стюарта
[4178]  описывается  электрическое  устройство
для  автоматической  записи  интерферометр  иче-
ских  кривых.  Там  же  проводится  детальное
обсуждение  возможных  источников  ошибок.
 Описания  ультразвуковых  интерферометров
для  измерения  в  газах  имеются,  кроме  того,
в  работах  Аллемана  [95],  Эйкена  с  сотрудниками
[574,  577],  Фитцпатрика  [2802],  Иттербека  с  со¬
трудниками  [964,  967—969],  Овербека  и  Кен¬
далла  [1480],  Пенмана.  [1551],  Петралья
[3745],  Пильмайера  с  сотрудниками  [1585,
2053],  Рейлстоуна  [1655]  и  Рида  [1697].

314 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 В  работе  Гринспана  и  Томпсона  [2925,
4740]  описан  интерферометр  с  двумя  кристал¬
лами  (частота  11  мггц)  и  с  автоматической  реги¬
страцией  для  измерения  скорости  звука  в  газе,
построенный  по  принципу,  описанному  в  §  1,
п.  2  этой  главы.
 Для  устранения  прямой  электростатической
наводки  от  излучателя  на  приемник  звуковые
колебания  передаются  от  излучающего  кварца
в  интерферометр  через  длинный  стержень,  так
что  при  перемещении  приемника  суммарное  рас¬
стояние  между  излучателем  и  приемником  из¬
меняется  лишь  на  малую  часть  своей  величины.
Для  устранения  чисто  акустических  помех  при¬
емный  кристалл  защищен  рядом  концентри¬
ческих  трубок.
 Мейер  [3553]  описывает  очень  интересный
интерферометр,  предназначенный  для  измерений
в  физическом  практикуме  дисперсии  и  погло¬
щения  звука  в  углекислом  газе;  в  нем  применены
излучатель  и  приемник,  построенные  по  прин¬
ципу  Зелла  (см.  гл.  II,  §  3).
 Отметим  здесь,  что  ультразвуковой  интер¬
ферометр  может  служить  весьма  удобным  при¬
бором  для  контроля  чистоты  газа  или  состава
газовой  смеси.  Действительно,  если  пропускать
газ  через  интерферометр  и  установить  отража¬
тель  на  таком  расстоянии  от  излучателя,  чтобы
ток  через  гальванометр  был  минимальным,  то
при  изменении  состава  газа,  проходящего  через
интерферометр,  а  следовательно,  и  при  измене-,
нии  скорости  звука  произойдет  изменение  тока,
которое  сможет,  например,  привести  в  действие
реле.  На  этом  принципе  можно  построить  при¬
бор,  способный  отмечать  присутствие  несколь¬
ких  процентов  водорода  в  воздухе  и  тем  самым
предупреждать  о  наличии  взрывчатой  газовой
смеси.  Ясно,  что  установка  отражателя  на  рас¬
стоянии  в  несколько  Х/2  позволяет  значительно
увеличить  чувствительность  установки.  Дей¬
ствительно,  чем  больше  расстояние  между  излу¬
чателем  и  отражателем,  т.  е.  чем  большее  число
полуволн  укладывается  на  этом  расстоянии,  тем
меньшие  изменения  скорости  звука  требуются
для  того,  чтобы  расстроить  резснанс  и  привести
в  действие  прибор  (см.  также  [3007,  3138,  4326,
4327]).
 Наряду  с  интерферометрами,  в  которых  из¬
мерения  осуществляются  путем  перемещения  от¬
ражателя,  применяются  также  устройства  с  фик¬
сированным  расстоянием  между  излучателем
и  отражателем.  Принципиальная  схема  интер¬
ферометра  подобного  типа  описана  в  §  1,  п.  2
настоящей  главы;  благодаря  отсутствию  каких-
либо  подвижных  частей  такой  интерферометр
 особенно  удобен  для  измерений  зависимости
скорости  звука  от  температуры  или  от  давления.
Более  подробное  описание  конструкции  таких
приборов  приведено  у  Хергета  [830],  Хаббарда
и  Цартмана  [940,  2200]  и  Квигли  [1650].
 Фиг.  356.  Ультразвуковой  интерферометр  с  фиксиро¬
ванным  расстоянием  между  излучателем  и  отражателем.
 Расстояние  D  между  излучателем  и  отража¬
телем  в  момент  разонанса  связано  с  длиной  вол¬
ны  X  выражением
 где  п—целое  число  и  А—постоянная  величина,
зависящая  только  от  X  и  констант,  характери¬
зующих  установку  и  в  основном  определяемых
непоршневым  характером  колебаний  кварца  (о
характере  звукового  поля  см.  также  §  1,  п.  2
настоящей  главы).  Постоянную  А  можно  опре¬
делить  только  из  опыта.
 Для  исключения  этой  постоянной  А  можно
воспользоваться  установкой,  в  которой  кварц
излучает  ультразвук  сразу  обеими  своими  по¬
верхностями  в  две  камеры  разной  длины.  На
фиг.  356  дан  продольный  разрез  такого  интер¬
ферометра,  описанного  Бендером  [227].  В  ка¬
честве  излучателя  применен  круглый  кварцевый
диск  Q,  закрепленный  в  трех  точкам  по  окруж¬
ности  '(см.  фиг.  116).  Электродами  служат
фланцы  обеих  камер  А  и  В,  отстоящие  на  0,1  мм
от  поверхности  кварца.  Обе  половины  корпуса
интерферометра  изолированы  друг  от  друга
слюдяной  прокладкой  С.  Скрепление  сбеих  ча¬
стей  корпуса  осуществляется  рядом  металличе¬
ских  зажимов  с  изолирующими  прокладками
(на  фиг.  356  они  не  показаны);  резиновое  кольцо  G

§  3.  Скорость  звука  в  газах
 315
 обеспечивает  газонепроницаемость  устройства.
Подача  и  выпуск  исследуемого  газа  произво¬
дятся  через  трубки  Rt  и  R2.  Весь  интерферометр
может  быть  погружен  в  масляную  баню  с  элек¬
трическим  нагреванием.
 Поскольку  можно  считать,  что  постоянная  А
имеет  одинаковую  величину  для  обеих  камер,  то
имеют  место  равенства
 которые  после  вычитания  дают
 Значение  п  определяется  с  точностью  до  цело¬
численной  аддитивной  постоянной,  которую
можно  найти,  зная  приближенное  значение  ско¬
рости  звука  для  какой-либо  температуры.  Тогда
можно  получить  длину  волны  X
и  при  известной  частоте  f  опреде¬
лить  скорость  звука.  Подробности
можно  найти  в  оригинальной  работе.
 Недавно  Боргнис  [2505]  дал
теорию  интерферометра  с  постоян¬
ной  длиной  пробега  (см.  гл.  III,§3).
 В  интерферометре  с  постоянной
длиной  пробега  длина  стоячих  волн,
возникающих  между  излучателем  и
отражателем,  может  быть  измерена,
согласно  Ричардсону  [1724—1726],
при  помощи  перемещаемой  прово¬
лочки,  подогреваемой  электриче¬
ским  током.  Согласно  сказанному
в  гл.  III,  §  2,  такая  проволочка
является  измерителем  скорости
частиц,  и  следовательно,  при  ее
помощи  находятся  положения  пуч¬
ностей  скорости  стоячей  волны.
 Матта  и  Ричардсон  [3527]  описы¬
вают  применение  такого  интерфе¬
рометра  для  измерений  в  парах
органических  веществ.
 Для  избежания  ошибок  при  интерферометри-
ческих  измерениях  следует  иметь  в  виду  приве¬
денные  выше  (§  1,  п.  2  настоящей  главы)  ука¬
зания,  относящиеся  к  измерению  скорости  звука
в  жидкостях.  Как  показали  работы  Пильмайера
[1569]  и  Джаткара  [99Э],  при  измерениях  в  га¬
зах  особенно  часто  возникают  так  называемые
сателлиты.  О  причине  возникновения  этих  сател¬
литов  см.  §  1,  п.  2  настоящей  главы.  На  кажу¬
щуюся  (но  не  подтвержденную)  зависимость
 скорости  звука  в  газах  от  интенсивности  указал
Пильмайер  [1572].
 Донати  [2708]  показал,  что  при  помощи  те¬
невого  метода  также  удается  осуществить  пре¬
цизионное  измерение  длины  волны,  а  значит,
и  скорости  звука  в  бегущей  волне  в  воздухе.
На  фиг.  357  показано  примененное  им  чрезвы¬
чайно  остроумное  оптическое  устройство.  В  фо¬
кусе  вогнутого  зеркала  Мг  помещена  ртутная
лампа  высокого  давления  L,  изображение  кото¬
рой  отбрасывается  вогнутыми  зеркалами  М2  и  М3
на  щель  S,  находящуюся  в  фокусе  вогнутого
зеркала  М4.  Параллельный  пучок  света,  отра¬
женный  от  зеркала  М4,  пересекает  под  прямым
углом  звуковую  волну,  излученную  кварцем  Q,
и  падает  на  вогнутое  зеркало  Мъ.  Расстояние
между  зеркалами  Л14  и  М5  равно  сумме  их  фо¬
кусных  расстояний.  Поэтому  пучок,  отражен¬
ный  от  зеркала  М5,  снова  отразится  от  УИ4  в  виде
параллельного  пучка  и  вторично  пересечет  зву¬
ковой  пучок  в  противоположном  направлении;
 затем  он  отразится  от  зеркала  М5  и  М6  и  попа¬
дет  на  диафрагму  Ву  которая  как  раз  целиком
перекрывает  изображение  щели.  Диффрагиро-
ванный  же  звуковой  волной  свет,  проходящий
мимо  диафрагмы,  создает  на  экране  А  неподвиж¬
ное  изображение  звуковой  волны,  которое  может
быть  сфотографировано  и  промерено.  В  качестве
источника  звука  Донати  применил  кварцевую
пластинку,  вырезанную  по  Штраубелю  (см.
гл.  II,  §  5,  п.  2)  и  совершающую  колебания  по
 Фиг.  357.  Оптическая  схема  установки  для  измерения  длины  волны
бегущих  звуковых  волн  в  воздухе.

316 	Г  лава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 толщине  на  собственной  частоте  400  кгц.  При
помощи  описанной  установки  Донати  нашел  для
скорости  звука  в  атмосферном  воздухе  при  0°  С
значение  331,507  м!сек.
 Метод  визуализации  бегущих  звуковых  волн
при  помощи  освещения  искрой,  описанный
в  гл.  III,  §  4,  п.  2,  также  позволяет  производить
измерение  скорости  звука  в  газах  Г941  ];  он
имеет  особое  значение  при  измерениях  ско¬
рости  звука  в  газовых  потоках  с  целью  опреде¬
ления  скоростей  потока,  а  также  в  горячих
газах—с  целью  определения  температуры  (см.
гл.  VI,  §  3,  п.  3).
 Бёммель  [293,  294]  применил  чисто  оптиче¬
ский  метод  измерения  скорости  звука  в  газах
на  частотах  выше  1—1,5  мггц.  Как  мы  уже  упоми¬
нали  выше,  интерферометрические  измерения  на
столь  высоких  частотах  весьма  затрудняются  тем,
что  ввиду  сильного  поглощения  образование
стоячих  волн  возможно  только  при  очень  малых
расстояниях  между  излучателем  и  отражателем.
Кроме  того,  при  сравнительно  большой  дли¬
тельности  таких  измерений  в  результате  погло¬
щения  происходит  сильное  нагревание  газа,  что
приводит  к  возникновению  температурных  гра¬
диентов  как  вдоль  звукового  пучка,  так  и  между
звуковым  пучком  и  окружающей  средой.  Для
избежания  этих  затруднений  Бёммель  исполь¬
зовал  при  своих  измерениях  явление  диффрак¬
ции  света  на  ультразвуке;  на  применявшихся  им
высоких  частотах  угол  диффракции  для  спектров
первого  порядка  достаточно  велик.
 Нередко  выяснение  зависимости  скорости
звука  от  частоты  представляет  больше  интере¬
са,  чем  нахождение  абсолютной  величины
скорости;  в  этом  случае  можно  возбуждать  кварц
одновременно  на  нескольких  частотах,  например
на  основной  частоте  и  на  третьей  или  пятой  гар¬
монике  (см.  гл.  II,  §  5,  п.  2).  Сфотографировав
одновременно  диффракционные  спектры,  соот¬
ветствующие  этим  частотам,  можно  затем  изме¬
рить  отношение  расстояний  между  ними.  При
малых  углах  отклонения  расстояния  между
спектрами  пропорциональны  частотам,  поэтому
при  отсутствии  дисперсии  отношение  расстояний
между  спектрами  равно  отношению  частот.
 Если  скорость  звука  зависит  от  частоты,  то
отношение  расстояний  между  спектрами  изме¬
няется.  При  измерениях  на  частотах  951,  2853
и  4755  кгц  в  С02,  02,  N2,  Аг  и  в  воздухе  Бёммель
определял  отношения  расстояний  между  спек¬
трами  с  точностью  1—2°/00.
 Импульсный  метод  измерения  скорости  звука,
нашедший  широкое  применение  для  жидкостей
и  твердых  тел,  использовался  до  сих  пор  для
 измерения  скорости  звука  в  газах  лишь  в  отдель¬
ных  особых  случаях.  Так,  Барретт  и  Суоми
[2387]  описывают  «акустический  термометр»  для
измерения  температуры  воздуха  в  метеороло¬
гии.  Согласно  формуле  (264),  скорость  звука
пропорциональна  корню  квадратному  из  абсо¬
лютной  температуры  Т.  Для  сухого  атмосфер¬
ного  воздуха  справедливо  соотношение
 Таким  образом,  температура  воздуха  может
быть  определена  путем  измерения  скорости
звука.  Простой  расчет  дает
 Импульсное  устройство,  примененное  Баррет¬
том  и  Суоми  для  измерения  скорости  звука,  ра¬
ботает  следующим  образом.  Пьезоэлектрический
излучатель  посылает  ультразвуковые  импульсы,
принимаемые  кристаллическим  приемником,
расположенным  на  расстоянии  d  от  излучателя.
Принятые  ультразвуковые  импульсы  усиливают¬
ся  и  выпрямляются;  полученные  прямоугольные
импульсы  используются  для  управления  пер¬
вичными  ультразвуковыми  импульсами.  Таким
образом,  создается  совершенно  определенная
частота  f  следования  импульсов,  определяемая
временем  пробега  звуковой  волны,  т.  е.  расстоя¬
нием  d  и  скоростью  звука  с,  а  также  временем
задержки  т  в  электрических  цепях:
 В  установке  авторов  измерительный  участок  со*
ставлял  всего  40  см.  Преимуществами  подоб¬
ного  акустического  термометра  являются:  не¬
зависимость  от  каких  бы  то  ни  было  явлений
теплового  излучения,  искажающих  показания
обычных  термометров;  практически  мгновенное
измерение,  поскольку  нет  нужды  учитывать
длительность  каких-либо  процессов  установле¬
ний;  возможность  осуществления  измерения  на
больших  высотах  в  атмосфере,  поскольку  ча¬
стота  следования  импульсов  легко  может  быть
передана  на  наземную  станцию  с  помощью
радиосвязи.
 В  работе  Ригга  [3865]  измерение  времени
пробега  ультразвуковых  волн  было  использо¬
вано  аналогичным  способом  для  определения
температуры  горячих  газов.  Обычные  методы
измерений  здесь  затруднены  ввиду  необходи¬
мости  внесения  ряда  поправок  для  получения
усредненной  температуры  газа.  В  качестве  ис¬
точника  звука  Ригг  применил  искровой  проме¬
жуток.  Пьезоэлектрический  приемник  настроен

§  3.  Скорость  звука  в  газах
 317
 на  частоту  50  кгц.  Индикатором  служит  электрон¬
но-лучевая  трубка  с  радиальным  отклонением,
причем  луч  описывает  полную  окружность  за
точно  известное  время.  При  использованном
расстоянии  между  излучателем  и  приемником
(оно  может  доходить  до  6  м)  устройство  юсти¬
руется  таким  образом,  чтобы  отклонения  луча,
вызываемые  излучаемым  и  принимаемым  им¬
пульсами,  в  точности  совпадали  друг  с  другом
при  температуре  0°  С.  Тогда  при  повышении
температуры  принимаемый  импульс  приходит
несколько  раньше  и  соответствующий  отброс
луча  смещается  по  шкале  экрана  в  направлении
против  часовой  стрелки.  Точность  измерений
оценивается  в  ±3%  (см.  также  патент  Чезаро
и  Харриса  [2625]).
 3. 	Результаты  измерений  скорости  звука
в  газах.  Дисперсия  скорости  звука
 Подробный  разбор  многочисленных  измере¬
ний  скорости  ультразвука  в  газах  вышел  бы
далеко  за  рамки  данной  книги.  Поэтому  мы
 Таблица  58
 СКОРОСТЬ  ЗВУКА,  ТЕМПЕРАТУРНЫЙ  КОЭФФИЦИЕНТ-
СКОРОСТИ  И  ОТНОШЕНИЕ  УДЕЛЬНЫХ  ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ
РАЗЛИЧНЫХ  ГАЗОВ
 Вещество
 t,  °с
 с,
 м/сек
 Ас  •  At,
м/сек-  град
 X
 Азот
 0
 334
 0,6
 1,40
 Аммиак
 0
 415
 1,315
 Аргон
 0
 319
 0,56
 1,668
 Бромистый  водород  .  .
 0
 200
 Водород  (обычный)  .  .
 0
 1284
 2,2
 1,408
 Водород  (тяжелый)  .  .
 0
 890
 1,6
 Воздух
 0
 331
 0,59
 1,402
 Гелий
 0
 965
 0,8
 1,66
 Двуокись  серы  ....
 0
 213
 0,47
 1,29
 Закись  азота
 0
 263
 0,5
 1,292
 Иодистый  водород  .  .  .
 0
 157
 Кислород
 0
 316
 0,56
 1,396
 Метан
 0
 430
 1,31
 Неон
 0
 435
 0,8
 Окись  азота
 10
 324
 1,39
 Окись  углерода  ....
 0
 338
 0,6
 1,4
 Светильный  газ  ....
 0
 453
 Сероводород
 0
 289
 1,34
 Углекислый  газ  ....
 0
 259
 0,4
 1,299
 Фтористый  кремний  .  .
 0
 167
 Хлор
 0
 206
 1,41
 Хлористый  водород  .  .
 0
 296
 1,41
 Этан
 10
 308
 1,2
 Этилен
 0
 317
 1,25
 Таблица  59
 СКОРОСТЬ  ЗВУКА,  ТЕМПЕРАТУРНЫЙ  КОЭФФИЦИЕНТ
СКОРОСТИ  И  ОТНОШЕНИЕ  УДЕЛЬНЫХ  ТЕПЛЭЕМКОСТЕЙ
РАЗЛИЧНЫХ  ПАРОВ
 Вещество
 t,  °с
 с,
 м/сек
 Ас/At,
м/с.ек*град
 X
 97,1
 239
 0,32
 1,106
 134
 251
 1,106
 97,1
 202
 0,3
 1,089
 134
 213
 1,084
 втор-Бутиловый
 спирт
 134
 215
 1,074
 тргт-Бутиловый
 спирт
 134
 180
 1,172
 Виниловый  эфир  ук¬
 сусной  кислоты
 (винилацетат)  .  .
 134
 203
 1,076
 Водяной  пар  ....
 134
 494
 1,329
 я-Гексан
 134
 199
 1,168
 Диметиловый  эфир  .
 25
 246
 0,39
 1,162
 97,1
 274
 1,14
 Дипропиловый  эфир
 97,1
 194
 1,338
 Дихлорэтан  ....
 97,1
 181
 0,24
 1,094
 134
 190
 1,091
 Диэтило  вый  эфир  .  .
 97,1
 206
 0,3
 1,066
 134
 217
 1,065
 Изопропиловый  спирт
 97,1
 255
 0,4
 1,316
 134
 270
 1,328
 Метиловый  спирт  .  .
 97,1
 335
 0,46
 1,197
 134
 352
 1,197
 Метилциклогексан  .
 134
 185
 1,055
 Пентан
 134
 220
 1,067
 я-Пропиловый  спирт
 134
 244
 1,095
 Сероуглерод  ....
 97,1
 220
 1,235
 Хлористый  метилен  .
 97,1
 204
 0,24
 1,181
 134
 213
 1,161
 Хлороформ
 97,1
 171
 0,24
 1,187
 134
 180
 1,172
 Циклогексан  ....
 97,1
 191
 0,3
 1,059
 134
 202
 1,058
 Четыреххлористый
 углерод
 97,1
 145
 1,110
 134
 153
 1,109
 Этилметилкетон  .  .
 134
 223
 1,076
 Этиловый  спирт  .  .  .
 97,1
 269
 0,4
 1,114
 134
 284
 1,12
 Этиловый  эфир  ук¬
 сусной  кислоты
 (этилацетат)  .  .  .
 97,1
 189
 0,27
 1,076
 134
 199
 1,048

318 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 рассмотрим  здесь  только  важнейшие  данные,
указав  на  обзоры  Кнезера  [3286],  Номото
[3656,  3657]  и  Петралья  [4942].
 В  табл.  58  приведены  значения  скорости
звука  в  различных  газах,  а  также  соответствую¬
щие  температурные  коэффициенты.  В  последнем
столбце  приведено  отношение  удельных  тепло¬
емкостей  х,  рассчитанное  по  найденной  скорости
звука.
 Согласно  Харди  и  Пильмайеру  [781,  1584],
наиболее  вероятное  значение  скорости  звука
в  сухом  воздухе  при  0°  С  по  существующим
в  настоящее  время  данным  равно  с=33\>45±
±0,05  м!сек  (см.  также  Пильмайер  [1577]).
 В  табл.  59  собраны  значения  скорости  звука
и  температурного  коэффициента  для  различных
паров  по  измерениям  Джаткара  [993—1000]
(см.  также  работы  Рейлстоуна  [1655]  и  Томпсона
[2061]).
 Давление,  атм
 Фиг.  358.  Зависимость  скорости  звука  от  давления
для  углекислого  газа  в  критической  области.
 Хергет  [830,  831]  исследовал  зависимость
скорости  звука  от  давления  для  углекислого  га¬
за  при  давлениях  от  5  до  98  атм  и  температурах
от  28  до  38°  С  и  для  этилена  при  давлениях  от
35  до  75  атм  и  температурах  от  9,7  до  23°  С.
Результаты  его  измерений  для  углекислого  газа
приведены  на  фиг.  358.  В  критической  области
кривые  изменения  скорости  звука  имеют  острый
минимум;  точные  измерения  в  этой  области
дают  разброс  в  крутизне  этих  кривых,  но  не
в  значении  скорости  звука.  Ниже  критической
точки  минимумы  скорости  звука  получаются  при
значениях  давления  и  температуры,  отвечающих
 кривой  испарения.  Как  уже  было  предсказана
Эйкеном1),  выше  критической  точки  значения
давления  и  температуры,  соответствующие  ми¬
нимуму  скорости  звука,  лежат  на  продолжении
той  же  кривой  (см.  также  [933]  и  измерения  на
высоких  частотах  Шпаковского  [1983]).
 Согласно  измерениям  Андерсона  и  Дельсассо
[2318],  на  частоте  572  кгц  минимальное  значение
скорости  звука  в  углекислом  газе  составляет
 141,6 	м!сек\  оно  достигается  при  критической
температуре  31,5°  С  и  при  давлении  73,  55  атм,
несколько  превышающем  критическое  давление.
Ниже  критической  температуры  результаты  из¬
мерения  колеблются  неопределенно  между  зна¬
чениями  скорости,  отвечающими  соответственно
жидкой  и  газообразной  фазам;  эти  значения
равны  208  и  179  м/сек  при  29°  С.
 Дальнейшие  измерения  скорости  звука,в  га¬
зах  вблизи  критической  точки  выполнили  Чи-
новет  и  Шнейдер  [4651]—в  Хе,  Иттербек  с  сот-
трудниками  [3107]—в  02,  Ar,  N2,  Н2  и  Не,
Клинг,  Николини  и  Тиссо  [3280]—в  С5Н12>
Нури  [3666,  3667,  4901]—в  С02,  N20  и  С2Н6>
 Таблица  60
СКОРОСТЬ  ЗВУКА  В  НЕКОТОРЫХ  ГАЗАХ,
НАХОДЯЩИХСЯ  В  ЖИДКОМ  И  ГАЗООБРАЗНОМ
СОСТОЯНИЯХ,  ПРИ  ОДИНАКОВОЙ  ТЕМПЕРАТУРЕ
 Парбрук  и  Ричардсон  [3720]—в  С02  и  С2Н4
и  Шнейдер  [4007,  4008]—в  SFe.  В  табл.  60
приведена  сводка  данных  Иттербека  [3107]  для
измеренных  скоростей  звука  в  различных  газах,
 *)  Е  и  с  k  е  п,  Phys.  Zs.,  35,  708  (1934).

§  3.  Скорость  звука  в  газах
 319
 находящихся  в  жидком  и  газообразном  состоя¬
ниях,  при  одной  и  той  же  температуре;  отноше¬
ние  сж/сГ,  которое  теоретически  (см.,  например,
Киттель  [1049])  должно  равняться  отношению
L/Lcb.,  где  L—расстояние  между  центрами  двух
смежных  молекул,  LCB.—длина  свободного  про¬
бега,  достигает  наименьшего  значения  для  Н2
и  Не.
 Зависимость  скорости  звука  от  давления
в  воздухе,  азоте,  гелии  и  водороде  при  высоких
 Фиг.  359.||Зависимость  скорости  звука  от  давления  в  воздухе,  азоте,
 водороде  и  гелии.
 давлениях  была  исследована  Ходжем  [891]  (см.
также  [935]);  результаты  его  измерений  приве¬
дены  на  фиг.  359.
 Новые  измерения  скорости  звука  в  интер¬
вале  температур  от—78  до  +  200°  С  при  давле¬
ниях  до  70  атм  были  выполнены  при  помощи
интерферометра  с  двумя  кристаллами  Шнейде¬
ром  и  Тиссеном  [4009];  целью  измерений  было
нахождение  зависимости  от  давления  второго
вириального  коэффициента  и  отношения  тепло¬
емкостей.  Недавно  Лакам  [4825]  выполнил  из¬
мерения  скорости  звука  в  азоте  при  давлениях
до  1150  атм.  Лакам  и  Нури  [4826]  сообщают
об  измерениях  в  чистом  аргоне  при  давлениях
до  950  атм\  скорость  звука  растет  линейно  от
значения  331  м!сек  при  давлении  91  атм  до
значения  700  м!сек  при  давлении  919  стм.
 Измерения  скорости  звука  при  давлениях
1—0,01  атм  и  очень  низких  температурах  в  02,
 Н2,  N2  и  С02  произведены  Иттербеком  и  Марин-
сом  [971,  972],  в  NH3—Иттербеком  и  Лауверсом
[970],  в  СО,  Е)2  и  воздухе—Иттербеком  и  Донни¬
ком  [968,  969]  и  в  02,  Аг  и  D2—Иттербеком  и  Пе-
 мелем  [978,  979].  Эти  работы  позволили,  в  част¬
ности,  определить  второй  вириальный  коэффи¬
циент  для  этих  газов.  Измерения  скорости
звука  в  воздухе  и  в  С02  при  комнатной  темпера¬
туре  и  давлениях  до  0,02  атм  производились
также  Пумпером  [1645].
 Целый  ряд  работ  посвящен  вопросу  о  темпе¬
ратурной  зависимости  скорости  звука.  Квигли
[1650]  на  основании  своих  измерений  в  свобод¬
ном  от  углекислого  газа  сухом  воздухе  и  в  ме¬
тане  при  температурах  90—273°  К
дает  следующие  формулы:
для  воздуха
 с2  =  3,007  •  10"2Г2  +
 +  3,8762-  102Г+806  +
 +  1,8043* 	0364- 	10Т“2,
 для  метана
с2=6,6176.102Г+
 +1,0016  •  Ю6^1-1,3846.108Г-2.
 Измерение  скорости  звука  в
парах  пропилена  в  интервале
температур  0—217°  С  было  вы¬
полнено  Телфейром  [2050]  для
определения  температурной  за¬
висимости  теплоемкости  при  по¬
стоянном  объеме.
 Шератт  и  Гриффитс  [1924]
при  помощи  описанной  в  п.  2
настоящего  параграфа  установ¬
ки  измерили  скорость  звука  в  окиси  углерода
в  интервале  температур  1000—1800°  С  и  оп¬
ределили  на  основании  этих  измерений  теп¬
лоемкость  данного  газа.  Иттербек  и  Вермелен
[983],  а  также  Иттербек  и  Тис  [982]  провели
измерения  для  легкого  и  тяжелого  водорода  при
температурах  от  комнатной  до—210°  С.  Иттербек
и  Тис  произвели  измерения  в  том  же  интервале
температур  также  и  для  гелия  и  неона.
 К  некоторым  другим  работам  Овербека  и
Кендалла  [  1480],  Овербека  и  Вилера  [1481],
Пенмана  [1551]  и  Уорнера  [2115],  которые  за¬
нимались  исследованием  зависимости  дисперсии
в  С02  от  температуры,  а  также  к  аналогичным
работам  Эйкена  с  сотрудниками  [569,  570,  572,
573,  577,  1142)  мы  еще  Еернемся  ниже.
 Влияние  на  скорссть  звука  магнитного  поля,
направленного  перпендикулярно  к  звуковому
пучку,  было  исследовано  Иттербеком  и  Марин-
сом  [971]  для  02,  С2  и  N2  и  Иттербеком  и  Тисом
[980,  981]  для  02  и  N0.  Ни  в  одном  из  случаев
не  было  обнаружено  измеримого  эффекта;  в  то  же
время  оказалось,  что  поглощение  звука  падает

320 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 с  увеличением  напряженности  магнитного  поля
(см.  §  4,  п.  3  этой  главы).
 Мы  уже  упоминали  в  гл.  III,  §  3,  что  в  1925  г.
Пирс  [1588]  путем  интерферометрических  из¬
мерений  обнаружил  увеличение  скорости  звука
в  С02  при  повышении  частоты.  Его  измерения
дали  для  частоты  42  кгц  скорость  258,8  ж/ce/c,  для
частоты  98  кгц  скорость  258,9  м!сек  и  для  частоты
206  кгц  скорость  260,2  м!сек.  Классическая  тео¬
рия  распространения  звука  не  дает  объяснения
этому  интересному  явлению,  истолкование  кото¬
рого  требует  учета  внутримолекулярных  про¬
цессов.
 Как  известно,  в  общем  случае  молекулы  мно¬
гоатомного  газа  могут  иметь,  помимо  трех  посту¬
пательных  и  трех  вращательных  степеней  сво¬
боды,  еще  множество  внутренних  колебательных
степеней  свободы.  Согласно  теореме  кинетиче¬
ской  теории  газов  о  равномерном  распределении
энергии  по  степеням  свободы,  при  термодинами¬
ческом  равновесии  все  степени  свободы,  участ¬
вующие  в  обмене  кинетической  энергии,  обла¬
дают  в  среднем  одинаковой  энергией,  равной
 ^kT  (k—постоянная  Больцмана,  Т—абсолютная
 температура).  При  этом  по  мере  увеличения
числа  степеней  свободы  отношение  удельных
теплоемкостей  газа  уменьшается.  При  распро¬
странении  звуковой  волны  в  многоатомном  газе
в  пучностях  давления  происходят  периодические
изменения  давления;  тепловая  энергия,  выделяю¬
щаяся  при  сжатии,  распределяется  как  по  внеш¬
ним  степеням  свободы,  так  и  по  внутренним,
соответствующим  собственным  колебаниям  мо¬
лекул.  Легко  видеть,  что  для  возбуждения  этих
колебаний  требуется  некоторое  время;  поэтому
при  достаточно  быстром  изменении  давления,
т.  е.  при  частоте,  превышающей  некоторое  зна¬
чение,  они  более  не  будут  возбуждаться.  В  этом
случае  распространение  звука  происходит  так,
как  если  бы  невозбужденных  степеней  свободы
вообще  не  существовало  и,  следовательно,  газ
обладал  бы  большим  значением  отношения
удельных  тзплоемкостей.  Согласно  формуле
 (265),  скорость  звука  должна  при  этом  увели¬
чиваться.  Замечательно,  что  это  явление  было
предсказано  Лорентцом1)  уже  в  1880  г.
 Теория  дисперсии  звука  с  учетом  вязкости
ц  теплопроводности  газа  дана  в  1928  г.  Герц-
фэльдом  и  Райсом  [855].  Позднее  Буржен  [317—
320],  Кнезер  [1062],  Рутгере  [1775],  Ричардс
 *)  Н.  A.  L  о  г  е  n  t  z,  Les  equations  du  mouvement
des  gaz  et  la  propagation  du  son  suivant  la  theorie  cineti-
que  des  gaz,  Arch,  neerl.  sci.  exact,  natur.,  16,  1  (1880).
 [1714,  1715]  и  Розе  11752]  разработали,  прене¬
брегая  влиянием  вязкости  и  теплопроводности,
аналогичные,  более  или  менее  наглядные  теории
этого  явления.
 В  дальнейшем  мы  в  основном  будем  придер¬
живаться  представлений  Кнезера,  согласно  ко¬
торым  мгновенное  сообщение  газу  энергии  при
сжатии  можно  представить  себе  примерно  сле¬
дующим  образом  (фиг.  360).  Суммарная  сообщен¬
ная  энергия  АЕ  вызывает  в
первую  очередь  увеличение
внешней  энергии  Еа  (энергии
п  осту  п  ате  л  ьн  ог  о 	д  в  ижен  и  я
 молекул)  до  уровня,  пре¬
восходящего  соответствующее
равновесное  значение.  Затем
начинается  постепенное  умень¬
шение  внешней  энергии  Еа
до  равновесного  значения,
причем  часть  энергии  перехо¬
дит  на  внутренние  степени
свободы.  Объем  газа  V  изме¬
няется  в  соответствии  с  изме¬
нением  полной  энергии,  в  то
время  как  давление  р  в  основ¬
ном  определяется  внешними
степенями  свободы  (энергия
Еа),  противодействующими
уменьшению  объема  и  воспринимающими  теплоту
сжатия.  Чем  быстрее  происходит  сжатие,  тем
меньше  сжимаемость  газа,  т.  е.  тем  больше  его
сопротивление  уменьшению  объема;  в  результате
уменьшения  сжимаемости  скорость  звука  при
увеличении  частоты  должна  увеличиваться.
 Выпадение  некоторых  степеней  свободы  из
распределения  энергии  при  распространении
звука  означает  уменьшение  эффективной  тепло¬
емкости,  поскольку  сообщение  данного  количе¬
ства  энергии  обусловливает  теперь  большее  уве¬
личение  поступательной  энергии  молекул,  т.  е.
температуры  газа.  Пусть  Е—полная  энергия,
Еа—поступательная,  или  внешняя,  энергия  мо¬
лекул  газа,  а  Е{—вся  остальная  энергия,  рас¬
пределенная  по  внутренним  степеням  свободы;
тогда
 где  Cv—нормальная  молярная  теплоемкость  при
постоянном  объеме,  соответствующая  возбуж¬
дению  всех  степеней  свободы,  а  Сш  и  Cvi  соот'
ветственно  молярные  теплоемкости  при  постоян¬
ном  объеме  внешних  поступательных  и  внут¬
ренних  колебательных  степеней  свободы.  Ясно,
что  при  повышении  частоты,  когда,  согласно
 Фиг.  360.  Зави¬
симость  от  времени
величин,  опреде¬
ляющих  состоя¬
ние,  при  быстром
сжатии.

§  3.  Скорость  звука  в  газах
 321
 нашим  представлениям,  колебательные  степени
свободы  не  возбуждаются,  удельная  теплоем¬
кость  Cv  уменьшается  до  значения  Ст.
 Согласно  (264),  скорость  звука  определяется
формулой
 Но  Cp  —  CV  =  R;  следовательно,
 (272)
 Отсюда  следует,  что  уменьшение  Cvi  до
нуля  при  повышении  частоты  должно  вызвать
увеличение  скорости  звука  до  значения
 Вводя  в  выражение  (272)  частоту  звука  (фак¬
тическое  выполнение  расчетов  увело  бы  нас  за
рамки  этой  книги,  поэтому  мы  отсылаем  чита¬
теля  к  оригинальным  работам  Кнезера  [  1062]  или
Рутгерса  [1775],  а  также  к  обзору  Гроссмана
Г33]),  получаем  следующие  дисперсионные  фор¬
мулы  для  скорости  звука  и  отношения  тепло¬
емкостей:
 (274a)
 Здесь  у  обозначает  среднюю  продолжительность
жизни  кванта  энергии,  т.  е.  промежуток  времени
между  переходом  поступательной  энергии
в  квант  внутримолекулярной  энергии  и  его  об¬
ратным  переходом  в  поступательную  энергию.
Введение  понятия  продолжительности  жизни
кванта  вполне  обосновано,  поскольку  обмен
энергии  между  внешними  и  внутренними  степе¬
нями  свободы  носит  квантовый  характер.  Иногда
через  у  обозначают  также  время  установления,
или  время  релаксации,  и  определяют  эту  вели¬
чину  уравнением
 (275)
 где  Cv\  —полная  теплоемкость  внутренних  коле¬
бательных  степеней  свободы,  C[i—эффективная
теплоемкость  колебательных  степеней  свободы
при  изменении  температуры  газа  в  течение
весьма  короткого  промежутка  времени  t  (см.
также  §  4',  п.  3  этой  главы  и  особенно  фиг.  369).
 21 	Л.  Бергман
 Легко  убедиться,  чтоприш—>0,  т.  е.  на  низких
частотах,  формула  (274)  принимает  вид
 это  та  же  формула,  что  и  полученная  выше  для
случая  распространения  звука  без  учета  внутри¬
молекулярных  процессов.  При  аз—>  оо  скорость
звука  стремится  к  своему  верхнему  предельному
значению.
 Из  двух  последних  выражений  получаем
 (276)
 Отсюда  можно,  например,  по  предельным
значениям  скорости  звука  найти  теплоемкость
колебательных  степеней  свободы  Cvi  и  тем  са¬
мым  определить,  какие  степени  свободы  обус¬
ловливают  дисперсию.
 Фиг.  361.  Дисперсия  звука  в  угле¬
кислоте.
 На  фиг.  361  изображена  зависимость  квад¬
рата  скорости  звука  в  С02  от  \gf  (кривая  дис¬
персии).  Кружками  обозначены  эксперименталь¬
ные  значения  с.  Из  рассмотрения  кривой  видно,
что  для  С02  при  lg/=5,89,  т.  е.  при  /=788  кгц,
колебательные  степени  свободы  совершенно  не
принимают  участия  в  адиабатическом  изменении
состояния.
 При  частоте
 кривая  дисперсии  имеет  точку  перегиба.  Это
соотношение  позволяет  определить  величину
По  дисперсионной  формуле  можно  рассчитать
наклон  кривой  дисперсии  в  точке  fw:

Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 При  наличии  кривой  дисперсии,  построенной  по
достаточному  количеству  экспериментальных  то¬
чек,  наиболее  простой  метод  нахождения  fw
 заключается  в  проведении  на  высоте  i  (do—cl)
 прямой,  параллельной  оси  f.  Пересечение  этой
прямой  с  кривой  дисперсии  и  дает  искомую  точ¬
ку  fw.  Если  известны  с0  и  то,  зная  какую-
нибудь  пару  значений  /  и  с,  можно  найти  fw,
пользуясь  выражением
 Это  выражение  получается  путем  исключения  у
из  (277)  и  (274).
 Кроме  Кнезера,  теорию  дисперсии  звука  дал
также  Рутгере  [1775].  Подобно  Эйнштейну  [550],
давшему  теорию  дисперсии  звука  в  диссоции¬
рованных  газах,  он  рассматривает  газ,  в  котором
распространяется  звуковая  волна,  как  смесь
двух  газов—возбужденного  и  обычного.  Рутгере
приходит  к  той  же  дисперсионной  формуле,  что  и
Кнезер  (см.  также  [1067]).
 Позднее  этим  вопросом  занимался  Буржен
[317—320],  а  также  Сакстон  [1810,  1812];  очень
упрощенный  вывод  дан  у  Генри  [828а].  Марине
[1286]  предложил  упрощенную  теорию  диспер¬
сии  звука,  а  Сакади  [1786]  исследовал  влияние
теплопроводности  на  дисперсию  звука.
 Во  всех  этих  работах  учитывается  лишь  один
вид  колебаний  и  соответственно  только  одно
характерное  время  установления.  Ричардс  [1714,
1715]  и  Розе  [1752]  разработали  теорию  диспер¬
сии  для  газов,  имеющих  3  и  5  внутренних  степе¬
ней  свободы  с  различными  внутренними  энергия¬
ми  и  с  различными  временами  релаксации.  Сюда
же  следует  отнести  новую  работу  Шефера  [1840]
 о 	дисперсии  звука  при  наличии  нескольких  соб¬
ственных  колебаний.  В  работе  показано,  что
даже  незначительные  отклонения  эксперимен¬
тальной  кривой  дисперсии  от  обычной  кривой
простейшего  типа  позволяют  определить  отно¬
шение  времен  установления  для  отдельных  соб¬
ственных  колебаний.  Более  подробное  рассмот¬
рение  этих  чрезвычайно  интересных  работ  завело
бы  нас  слишком  далеко.  Приведенные  и  приво¬
димые  ниже  соображения  достаточно  ясно  пока¬
зывают,  что  измерения  скорости  звука  в  газах
позволяют  делать  заключения  о  важных  внутри¬
молекулярных  процессах  (см.  также  Кнезер
[3286—3288],  Колер  [3304],  Номото  [3656,
3657,  3661]  и  Бейер  [4600]).
 Выше  уже  упоминалось'об  определении  вре¬
мени  установления  у.  Зная  у,  можно  вычислить
 постоянные  k01  и  k1Qy  характеризующие  стати¬
стическую  частоту  перехода  кванта  поступатель¬
ной  энергии  (0)  в  квант  вращательной  или  колеба¬
тельной  энергии  (1)  или  наоборот.  Квантовая
статистика  дает  следующее  соотношение  между
числом  возбужденных  молекул  пх  и  числом  не¬
возбужденных  молекул  па:
 другими  словами,  величины  l/k01  и  l/k10  пред¬
ставляют  собой  средние  промежутки  времени,
в  течение  которых  молекула  находится  соответ¬
ственно  в  нормальном  и  возбужденном  состоя¬
ниях.  Время  установления  у  связано  с  k01  и
k10  выражением1)
 При  термодинамическом  равновесии,  т.  е.  при
dn1/dt=0,  справедливо  соотношение
 где  k—постоянная  Больцмана,  Т—абсолютная
температура,  h—постоянная  Планка,  f—коэф¬
фициент  вырождения  газа,  v0—собственная  ча¬
стота  осциллятора.  Из  этого  соотношения  и  из
выражения  (281)  можно  рассчитать  значения  k01
и  k10.  Наконец,  введя  вероятность  эффективных
соударений  как  отношение  числа  эффективных
соударений  к  общему  числу  соударений,  полу¬
чим,  исходя  из  кинетической  теории  газов,  вероят¬
ности  Р10  и  Р01  возбуждения  и  уничтожения
одного  кванта  (при  одинаковых  молекулах  газа):
 и
 откуда
 где  d—диаметр  молекулы  с  молекулярным  ве¬
сом  М  и  S—постоянная  молекулярного  притяже¬
ния  Сутерленда.  Величины  Z01  и  Z10,  обратные
Pqi  и  Ао>  показывают,  сколько  в  среднем
требуется  соударений  для  образования  или
уничтожения  одного  колебательного  кванта.
Двайер  1539]  предложил  оптический  метод  оп¬
ределения  Z10  по  спектрам  поглощения.  Чис-
 х)  Поскольку  обычно  «1<Сп0,  то  &10>&01  И  Т  можно
практически  положить  равным  1/&Ю,  т.  е.  равным  про¬
должительности  жизни  возбужденного  колебательного
кванта.

§  3.  Скорость  звука  в  газах
 323
 ленные  значения  d  и  S  для  различных  газов
приведены,  например,  в  работах  Эйкена  и  Бек¬
кера  [572].
 В  качестве  примера  возьмем  углекислый  газ,
в  котором  Пирс  впервые  обнаружил  дисперсию
звука.  Первые  точные  измерения  в  С02  были
произведены  Кнезером  [1061,  1063].  Как  пока¬
зали  эти  измерения,  скорость  звука  остается
практически  постоянной  при  частотах  ниже
100  кгщ  на  более  высоких  частотах  скорость
звука  увеличивается  примерно  на  4%  и  на  ча¬
стоте,  превышающей  1000  кгц,  снова  принимает
постоянное  значение.  В  области  дисперсии  ско¬
рость  звука  увеличивается  примерно  на  1,6%
на  октаву.  Измерения  Валлмана  [2111]  и  Эй¬
кена  и  Беккера  [570,  572]  дают  для  времени
установления  при  температуре  18°  С  и  давлении
760  мм  рт.  ст.  значение  5,7-10~6  сек.  Отсюда
следует,  что  для  перехода  поступательной  энер¬
гии  в  квант  колебательной  энергии  требуется
округленно  670  000  соударений,  в  то  время  как
обратный  переход  в  энергию  поступательного
движения  происходит  уже  после  Z10=51  000  со¬
ударений.  Теплоемкость  внутренних  степеней
свободы,  выпадающая  на  высоких  частотах,
согласно  Кнезеру  и  Цюльке  [1080],  равна
С*  =1,765.
 Линейная  молекула  углекислого  газа  имеет
две  одинаковые  вращательные  степени  свободы,
полностью  возбужденные  уже  при  комнатной
температуре,  а  также  три  колебательные  степени
свободы,  соответствующие  одному  поперечному
и  двум  продольным  типам  колебаний.  Из  этих
двух  последних  одно  колебание  совсем  не  воз¬
буждается  при  комнатной  температуре,  а  другое
обусловливает  очень  малую  долю  теплоемкости,
равную  всего  0,142.  Спектроскопические  иссле¬
дования  в  инфракрасной  области  показали,  что
поперечное  колебание  соответствует  значению
СгЛ  =1,690;  это  хорошо  совпадает  с  данными,  по¬
лученными  при  опытах  с  ультразвуком.  Отсюда
ясно,  что  именно  прекращение  возбуждения  по¬
перечного  колебания  обусловливает  увеличение
скорости  звука  (см.  также  работы  Эйкена,  Мюке
и  Беккера  [576]  и  Кнезера  [1064]).
 Здесь  следует  еще  раз  отметить,  что  все
приведенные  выше  рассуждения  относятся  лишь
к  тому  случаю,  когда  уменьшение  теплоемкости
и  обусловленное  им  увеличение  скорости  звука
определяется  только  одним  типом  квантового
перехода.  В  принципе  каждому  собственному
колебанию  молекулы  должна  соответствовать
своя  область  дисперсии,  причем  отдельные  об¬
ласти  могут  перекрываться.  Однако,  несмотря
на  многочисленные  попытки  ряда  исследовате¬
 лей,  в  частности  Эйкена  и  его  сотрудников
[569,  575,  577,  1142],  до  настоящего  времени  не
удалось  экспериментально  обнаружить  подобного
рода  ступенчатой  кривой  дисперсии.  По  мнению
Эйкена  [575],  не  исключается,  что  различным
собственным  колебаниям  (например,  в  С02  или
в  N202)  соответствуют  различные  числа  соуда¬
рений  Z.  Однако  весьма  вероятно,  что  уже  после
нескольких  соударений  происходит  выравнива¬
ние  колебательной  энергии  между  различными
видами  колебаний  (даже  если  отношение  соб¬
ственных  частот  составляет  1  :  2),  и  следова¬
тельно,  удается  наблюдать  лишь  величины,
связанные  с  числом  соударений,  соответствую¬
щим  частоте  наиболее  легко  возбуждаемого
колебания.
 Бушману  и  Шеферу  [393]  удалось,  повысив
точность  ультразвукового  интерферометра,  опре¬
делить  время  установления  различных  собствен¬
ных  колебаний  в  газах  С02,  NH3,  N20  и  (СН3)20
по  незначительным  отклонениям  эксперимен¬
тальной  кривой  дисперсии  от  кривой  обычного
типа.  Эти  исследования  показали  также,  что
колебания,  вызываемые  соударением,  происхо¬
дящим  в  направлении  оси  молекулы,  возбуж¬
даются  легче,  чем  колебания,  для  возбуждения
которых  требуется  удар,  перпендикулярный  коси.
 Валлман  [2111],  Рейлстоун  и  Ричардсон
[1656],  а  также  Эйкен  и  Беккер  [572]  исследо¬
вали  зависимость  времени  установления  тепло¬
емкости,  обусловленной  колебаниями,  от  давле¬
ния  в  С02  и  показали,  что  у  обратно  пропорцио¬
нально  давлению.  Следовательно,  согласно
формуле  (274),  понижение  давления  вдвое  и
удвоение  частоты  должны  одинаково  изменять
скорость  звука.  Это  обстоятельство  существенно
с  точки  зрения  техники  измерений,  поскольку
оно  позволяет  построить  всю  кривую  дисперсии,
используя  только  одну  частоту  и  изменяя  лишь
давление  газа.  Расчет  зависимости  скорости
звука  в  многоатомном  газе  от  давления  выполнил
Пусат  [3813].
 Температурная  зависимость  дисперсии  звука
в  С02  исследована  Эйкеном  и  Беккером  [572],.
Иттербеком  и  Маринсом  [974],  Пильмайером  и
Байерсом  [1583],  Овербеком,  Кендаллом  и  Виле¬
ром  [1480,  1481].  Критический  обзор  всех  этих
измерений  приведен  у  Пильмайера  [1579].  По¬
скольку  при  повышении  температуры  теплоем¬
кость,  обусловленная  колебательными  степенями:
свободы,  увеличивается,  величина  Соо—с0,  т.  е.
дисперсия  скорости  звука,  также  растет  при
повышении  температуры.  Это  показано  на  фиг.
362,  где  кружки  соответствуют  эксперименталь¬
ным  данным,  полученным  различными,  авто¬
 21*

324 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 рами.  В  чистом  углекислом  газе  число  соударе¬
ний,  необходимое  для  одного  квантового  пере¬
хода  от  колебательной  степени  свободы,  умень¬
шается  примерно  в  4  раза  при  повышении
температуры  от—32  до  +145°.
 Овербек  и  его  сотрудники  [1480,  1481]  отме¬
чают,  что  подобного  рода  измерения  при  высо¬
ких  температурах  требуют  соблюдения  особых
предосторожностей,  поскольку  выделение  сле¬
дов  какого-либо  '  постороннего  газа  из  каких-
нибудь  частей  прибора  может  привести  к  иска¬
жению  результатов  измерений.  Как  это  будет
 Фиг.  362.  Температурная  зависимость  с0
и  ст  для  углекислоты.
 доказано  ниже,  наличие  даже  следов  посторон¬
них  газов  значительно  изменяет  величину  дис¬
персии  звука  в  газе.
 В  настоящее  время  при  помощи  ультразвука
исследована  дисперсия  звука  в  следующих  газах:
CF4  1398],  (СН3)20  [393],СН3С1  [4943],  СН3СНО
192,  93],  СН4  [569],  С„Н4  [3662],  СО  [227,
1924],  СОЗ  [5691,  С12  1570,  572,  1894],  Н2
[1079,  1706,  1707,  1723,  1999,  2000,  2111|,
Щ221,  2111],  NH,  [393,  1543,  1994,  3677],  N0
[227],  N20  [393,  574,  577,  1080],  S02  [4944].
В  диапазоне  частот  65—1480  кгц  дисперсия
звука  не  была  обнаружена  ни  в  N2,  ни  в  Н2,
что  находится  в  согласии  с  теоретическими  со¬
ображениями  (см.,  например,  [1758]).
 Только  в  последние  годы  Стюарту  [1999]
и  Родсу  [1706,  1707]  удалось  обнаружить  диспер¬
сию  звука  на  высоких  частотах  также  и  в  водо-
 роде.  При  этом  использовался  интерферометр,
показанный  на  фиг.  355.  Жмуда  [4529]  нащел
также  дисперсию  порядка  3%  в  азоте;  точка
перегиба  кривой  дисперсии  лежит  около
220  мггц!атм.
 На  фиг.  363  приведена  кривая  дисперсии
обычного  водорода  при  комнатной  температуре.
Аналогичные  кривые  получаются  как  для  чи¬
стого  параводорода,  так  и  для  смесей  равных
 Фиг.  363.  Дисперсия  звука  в  водороде.
 частей  орто-  и  параводорода,  а  также  для  дей¬
терия  [4173—4175].  Рассчитанная  по  кривым
дисперсии  энергия  колебательных  степеней  сво¬
боды,  исчезающая  на  высоких  частотах,  в  точ¬
ности  отвечает  энергии  вращательных  степеней
свободы.  Тем  самым  было  впервые  эксперимен¬
тально  показано,  что  время  установления  вра¬
щательных  колебаний  имеет  конечную  величину
(согласно  Стюарту,  время  релаксации  равно
1,7  •  10-8  сек.;  расчет  времени  релаксации  при¬
веден  у  Маринса  [3483]);  это  позволило  изучать
акустическим  методом  возбуждение  вращатель¬
ных  степеней  свободы  при  соударениях  молекул.
 Измерения  Талера  [4245,  4246]  показали,  что
дисперсия  порядка  7%  наблюдается  и  в  кисло¬
роде,  в  области  53  мггц!атм;  дисперсия  вызвана
также  релаксацией  вращательных  колебаний
с  временем  5,24-10~9  сек.
 Наконец,  следует  еще  упомянуть  об  измере¬
ниях  дисперсии  звука  в  парах.  После  того  как
Рейлстоун  [1655]  обнаружил  дисперсию  в  парах
бензола  и  сероуглерода,  Джаткар.  и  Лакшми-
нарайанан  [1000]  произвели  исследования  в  па¬
рах  бензола,  я-гексана,  хлороформа,  сероугле¬
рода,  различных  спиртов,  простых  и  сложных
эфиров.  Ламберт  и  Раулинсон  [3373]  произвели,
далее,  многочисленные  измерения  в  парах  орга¬
нических  веществ;  дисперсия  была  обнаружена
только  в  парах  бензола,  циклопропана  и  этана.
Недавние  измерения  Чжена  12629а]  подтвердили

$  3.  Скорость  звука  в  газах
 325
 наличие  дисперсии  в  парах  бензола,  обуслов¬
ленной  выпадением  поступательных  степеней
свободы.  Измерения  скорости  звука  в  перегре¬
том  водяном  паре  были  произведены  Вудберном
[4462].
 В  связи  с  указанными  в  §  1,  п.  3  и  §  2,  п.  3
этой  главы  фактами  большей  скорости  звука
в  жидком  цис-дихлорэтилене  по  сравнению  с  соот¬
ветствующим  траяс-соединением  и  примерно
удвоенным  поглощением  в  ^^-соединениях  по
сравнению  с  транс-соединениями  Сетт,  Бусала  и
Хаббард  [3069,  5020]  исследовали  дисперсию
ультразвука  в  парах  этих  веществ  при  темпера¬
туре  32°  С  и  при  давлениях  12—250  мм  рт.  ст.
Для  паров  обоих  веществ  были  найдены  по  две
области  дисперсии:  одна  общая  область  при
//р  =3,5  мггц!атм  и  область  при  30  мггц!атм
для  ц^с-соединения  и  соответственно  область  при
90  мггц!атм  для  транс-соединения.  Максимумы
молекулярного  поглощения  для  ^с-соединения
имеют  место  при  3,44  и  28,7  мггц/атм,  а  для
траяс-соединения—при  3,46  и  84  мггц/атм.
 Весьма  важные  результаты  дали  измерения
дисперсии  звука  в  газовых  смесях,  в  частности
в  случае  малых  количеств  примеси.  Впервые
такие  исследования  были  осуществлены  Ричард¬
сом  и  Ридом  [1713,  1718,  1723]  в  С2Н4  с  примесью
Аг,  Не,  N2  и  Н2.  Позднее  Эйкен  с  сотрудниками
[569,  572,  574,  577,  1142,  1143]  особенно  тща¬
тельно  исследовали  дисперсию  в  Cl2,  С02,  N20,
СН4  и  COS  с  примесью  различных  посторонних
Гсзов.  Иттербек  с  сотрудниками  выяснили  вли¬
яние  Н2,  D2,  Н20  и  D20  на  скорость  звука  в  С02
[976],  а  также  исследовали  скорость  звука  в  смесях
Аг—Не,  Аг—Н2,  Н2—Не[967],  Н2—N2,  Н2—02,
Н2—СО,  Не—N2,  Не—02  [3113],  в  особенно¬
сти  при  низких  температурах.  Теоретическое
рассмотрение  этой  проблемы  дано  в  работах
Иванеску  [984],  Патата  и  Бартоломе  [1543]
и  Соколу  [4126].  Обзор  вопросов  кинетики  ре¬
акций,  относящихся  к  этой  области,  приведен
у  Эйкена  [567].
 На  фиг.  364  показано  увеличение  отношения
теплоемкостей  х  в  зависимости  от  lg(/7p)  (f—
частота  звука  в  гц,  р—давление  газа  в  атм)  для
случая  С02.  Как  видно  из  рассмотрения  графи¬
ков,  примесь  Ne  и  Аг  не  оказывает  никакого  влия¬
ния  на  кривую  дисперсии,  тогда  как  добавление
Н2,  СН4,  Не,  НС1  и  Н20  вызывает  более  или
менее  значительное  перемещение  кривой  в  сто¬
рону  высоких  частот.  Так,  например,  в  чистом
С02  при  lg(/7p)=5,3  (что  соответствует  частоте
200  кгц)  колебательные  степени  свободы  оказы¬
ваются  полностью  выключенными.  Добавление
5%  Не  обусловливает  заметное  уменьшение  отно¬
 шения  теплоемкостей,  а  добавление  14,1%  НС1
приводит  теплоемкость  к  статическому  значению.,
Аналогичное  явление  наблюдается  при  добав¬
лении  С12  и  N02.  Добавление  активных  посто¬
ронних  газов  приводит  к  уменьшению  времени
установления: 	наличие 	реакционно-способных
 Фиг.  364.  Дисперсия  звука  в  углекислоте  с  посторон¬
ними  примесями  при  комнатной  температуре.
 /—чистая  C02+Ne+Ar,  //—С02+5%Не, 	///—С02+  11,3%
 СН4,  IV—измерения  Кнезера  (о),  V—С02+5,7%  Н2,  VI—С02+
+  12,3  %Н2>  VII—С02+14,1%НС1,  VIII—С02+2,8  %Н20.
 молекул  постороннего  газа  при  известных  усло¬
виях  существенно  снижает  сравнительно  боль¬
шое  число  соударений,  необходимое  для  пере¬
хода  энергии  от  колебательных  степеней  сво¬
боды.  Говоря  другими  словами,  наличие  моле-,
кул  постороннего  газа  существенно  уменьшает
продолжительность  жизни  колебательных  кван-^
тов.  В  табл.  61  приведены  числа  соударений  Z10,
 Таблица  61
 ЧИСЛО  СОУДАРЕНИЙ,  НЕОБХОДИМОЕ  ДЛЯ  КВАНТОВОГО
ПЕРЕХОДА  ЭНЕРГИИ  КОЛЕБАНИЙ  ОТ  МОЛЕКУЛЫ  ОСНОВ-
НОГО  ГАЗА  ПРИ  20°  С
 Основной  газ
 Добавленный
 газ
 Cl2
 n2o
 co2
 Без  примеси  .  .  .  .  J
 34  000
 7  500
 —
 1
 —
 —
 50  000
 N2
 43  000
 —
 —
 Аг
 >32  000
 33  000
 47  000
 900
 1000
 2  600
 н2
 780
 650
 300
 d2
 —
 400
 —
 230
 3  600
 —
 190
 840
 2  400
 NH3
 —
 450
 —
 120
 —
 130
 —
 105
 105

326 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 необходимые  для  квантового  перехода  энергии
колебаний  от  молекулы  основного  газа  при  ком¬
натной  температуре  (по  измерениям  дисперсии
ультразвука  Эйкена  и  Кюхлера  [575]).
 Таблица  62
 ЗАВИСИМОСТЬ  ВРЕМЕНИ  УСТАНОВЛЕНИЯ
в  С02  от  ХАРАКТЕРА  ДОБАВЛЕННОГО
ПОСТОРОННЕГО  ГАЗА  ПРИ  КОМНАТНОЙ
ТЕМПЕРАТУРЕ
 Газовая  смесь
 Время
установления,
10-6  сек  .
 С02—СОа
 11,6
 С02—Не
 0,84
 0,46
 С02—Ne
 0,23
 С02—СН4
 0,17
 0,084
 С02—Н2
 0,029
 С02—D20
 0,0098
 С02-Н20
 0,0058
 В  табл.  62  приведены  значения  времени
установления  у  для  С02  при  наличии  различных
посторонних  газов  при  комнатной  температуре
(по  измерениям  Иттербека  и  Маринса  [974]).
Как  видно  из  этих  данных,  активирующее  влия¬
ние  легких  молекул  постороннего  газа  значи¬
тельно  превышает  влияние  тяжелых  молекул.
При  повышении  температуры  время  установле¬
ния  уменьшается  для  всех  смесей  газов,  кроме
С02—Н2  и  С02—D2,  что  следует  также  и  из
теоретических  соображений.
 К  аналогичным  результатам  пришли  Валл-
ман  [2111],  изучивший  дисперсию  звука  в  С02
при  наличии  примеси  посторонних  газов,  и  Мет-
тер  [1349,  1350],  исследовавший  вероятность
перехода  колебательной  энергии  при  соударении
молекулы  С02  с  молекулами  парообразной  воды,
СО,  NO  и  N2  и  показавший,  что  вероятность
обмена  энергии  при  соударении  тем  больше,  чем
больше  тепловой  эффект  реакции,  возможной
между  соударяющимися  частицами.
 Пильмайер,  Сакстон  и  Телфейр  [1574,  1585,
1586]  исследовали  дисперсию  звука  в  С02  при
добавлении  различных  количеств  паров  воды;
сюда  же  относится  теоретическая  работа  Сек¬
стона  [1811].
 Дисперсию  звука  в  этилене  и  ее  изменение
при  добавлении  Н2  и  D2  исследовал  Ричардс
[1716].
 Атмосферный  воздух  также  является  газовой
смесью.  Недавно  весьма  точными  измерениями
 Энер,  Гэбриш  и  Хаббард  [2744]  обнаружили
в  сухом  воздухе,  свободном  от  С02,  дисперсию
порядка  5%  при  100  мггц!атм.  Как  и  следовало
ожидать,  дисперсия  лежит  в  области  значений
f/p  между  соответствующими  значениями  для
кислорода  и  азота.  Время  релаксации  для  пере¬
хода  поступательной  энергии  во  вращательную
составляет  для  воздуха  2,29-10~9  сек.
 Ишии  [959],  а  также  Киношита  и  Ишии
[1046]  исследовали  скорость  звука  в  воздухе
при  различном  содержании  паров  воды  в  диапа¬
зоне  частот  288—2890  кгц.  Как  показали  их
измерения,  скорость  звука  в  воздухе  cf  при
парциальном  давлении  водяных  паров  е  выра¬
жается  формулой
 где  ct—скорость  звука  в  сухом  воздухе,  а  А—
постоянная,  зависящая  от  частоты;  при  частоте
730  кгц  А  =0,00023.  Зависимость  А  от  частоты,
по-видимому,  указывает  на  дисперсию  звука  в  во¬
дяных  парах.
 Моктар  и  Ричардсон  [1367]  также  измеряли
скорость  звука  в  воздухе  в  зависимости  от  содер¬
жания  водяных  паров.  Измерения  показали,  что
при  повышении  влажности  воздуха  скорость
звука  сначала  быстро  увеличивается,  затем  про¬
ходит  через  максимум,  несколько  уменьшается
и,  наконец,  снова  возрастает.  При  этом  с  повы¬
шением  частоты  максимум  перемещается  в  сто¬
рону  меньших  значений  влажности.
 Объяснение  всех  описанных  выше  явлений
дается  в  работе  Франка  и  Эйкена  [638],  которые
показали,  что  взаимное  возмущение  электронных
оболочек  соударяющихся  молекул  оказывает
чрезвычайно  большое,  если  не  решающее,  влия¬
ние  на  частоту  перехода  энергии  от  поступа¬
тельных  к  колебательным  степеням  свободы.
Из  опыта  следует,  что  возбуждение  колебаний
молекулы  не  всегда  определяется  массой  соуда¬
ряющейся  с  ней  молекулы,  и,  таким  образом,
принципы  .классической  механики  здесь  непри¬
менимы.  Возбуждение  соударяющихся  молекул,
не  обладающих  взаимным  химическим  сродст¬
вом  или  обладающих  им  в  очень  малой  степени,
маловероятно,  и  поэтому  влияние  соударений  на
изменение  скорости  звука  оказывается  чрезвы¬
чайно  малым.  Возбуждение  может  оказаться
в  100  раз  более  интенсивным,  если  соударяю¬
щиеся  частицы  способны  вступать  между  собой
в  химические  реакции,  хотя  нельзя  утверждать,
что  при  соударениях  происходит  химический
обмен  энергией.
 Эйкен  и  Беккер  [572]  чрезвычайно  наглядно
иллюстрировали  описанные  выше  явления,  до¬

§  3.  Скорость  звука  в  газах
 327
 бавляя  к  хлору  в  одном  случае  азот,  а  в  другом
углекислый  газ.  Углекислый  газ  оказался  при¬
мерно  в  100  раз  эффективнее  азота,  хотя  физи¬
ческие  свойства  этих  газов  весьма  сходны.  Да¬
лее,  предварительные  опыты  показали,  что  изме¬
нение  способности  смеси  С12—С02  к  химической
реакции  (например,  путем  облучения  светом)  при¬
водит  к  заметному  изменению  скорости  звука.
 Ричардсон  [17271  пытался  воздействовать
на  дисперсию  звука  в  углекислом  газе,  облучая
его  светом,  имеющим  частоту  собственных  коле¬
баний  молекул  (инфракрасным  излучением,  полу¬
ченным  от  нагретой  трубки,  заполненной  С02;
длина  волны  света  ^  и  15  р.).  Однако  в  резуль¬
тате  наблюдалось  лишь  увеличение  поглощения;
в  критической  области  90—100  кгц  дисперсия
оставалась  неизменной.
 Еще  более  сложные  закономерности  наблю¬
даются  для  частично  диссоциированных  газов.
Задолго  до  постановки  вопроса  об  изменении
теплоемкости  вследствие  прекращения  возбу¬
ждения  колебательных  и  вращательных  степе¬
ней  свободы  в  звуковом  поле  Эйнштейн  [550]
указал  на  то,  что  в  частично  диссоциированном
газе  должна  иметь  место  дисперсия  звука:  так,
например,  равновесие  диссоциации  четырехокиси
азота  N204=2N02,  поскольку  оно  зависит  от
давления  и  температуры,  должно  непрерывно  из¬
меняться  в  поле  звуковых  волн,  если,  конечно,
предполагать,  что  скорость  реакции  настолько
велика,  что  диссоциация  может  следовать  за  из¬
менениями  состояния  в  звуковой  волне.  Зелле
[1912]  и  Грюнайзен  и  Гёнс  [756]  (в  области  слы¬
шимых  частот  до  15  кгц)  и  позднее  Кистяковский
и  Ричардс  [1048]  безуспешно  пытались  устано¬
вить  наличие  дисперсии  звука  в  N204.  Лишь
Ричардсу  и  Риду  [1719,  1720]  удалось  обна¬
ружить  дисперсию  звука  вблизи  частоты
450  кгц  (см.  также  [2095])  и  рассчитать  константу
скорости  диссоциации  для  N204,  оказавшуюся
равной  5,3-104  сек.-1  при  25°  С  и  260  мм  рт.  ст.
Однако,  как  особенно  подчеркивает  Титер  [2046],
нельзя  пока  с  уверенностью  решить,  вызвана  ли
дисперсия  диссоциацией  или  обусловлена  ко¬
лебательными  степенями  свободы  молекул.
 Как  показали  измерения  скорости  звука
в  парах  уксусной  кислоты  в  интервале  темпера¬
тур  85—115°  С  (Стротер  и  Ричардс  [2018]),
константа  скорости  диссоциации  при  температу¬
рах  между  85  и  И  5°  С  и  при  давлении  174  мм
рт.  ст.  не  должна  быть  ниже  104  сек."1.
 Чрезвычайная  сложность  рассматриваемого
вопроса  видна  уже  из  работы  Кнезера  и  Гау-
лера  [1077],  в  которой  дается  формула  для  дис¬
персии  звука  в  частично  диссоциированном  газе
 при  некоторых  упрощающих  предположениях
и  обсуждается  ее  применение  для  случая  четы¬
рехокиси  азота.  Оказывается,  что  заметной  дис¬
персии  звука  следует  ожидать  только  при  рас¬
пространении  исследований  на  более  высокие
частоты  и  при  понижении  давления  и  темпера¬
туры.  Существующий  экспериментальный  мате¬
риал  не  позволяет  сделать  более  существенных
заключений.
 Дамкёлер  [478,  479]  воспользовался  выска¬
занной  Нернстом  еще  в  1910  г.  идеей  о  примене¬
нии  измерений  дисперсии  звука  для  исследова¬
ния  реакций  диссоциации.  Он  предлагает  исполь¬
зовать  измерения  скорости  звука  для  количест¬
венного  исследования  процессов  диссоциации
при  быстро  протекающих  газовых  реакциях
(например,  в  горючих  газах  в  области  высоких
температур).  Для  этой  цели  Дамкёлер  выводит
общую  формулу  для  дисперсии  звука  и  рас¬
сматривает  влияние  физических  факторов,  также
способных  вызывать  дисперсию  и  тем  самым
приводить  к  искажениям  при  исследовании  быст¬
рых  гомогенных  газовых  реакций  (см.  также
работу  Мейкснера  [1340]).
 До  сих  пор  мы  полагали,  что  дисперсия
звука  в  газах  вызывается  только  релаксацион¬
ными  процессами  при  переходе  энергии  от  по¬
ступательных  к  колебательным  и  вращательным
степеням  свободы.  На  фиг.  365  дано  схематиче¬
ское  изображение  процесса  установления  равно¬
весия  при  термической  диссоциации  газа  по
Кнезеру.  Работа,  затраченная  на  сжатие,  пре¬
вращается  сначала  в  энергию  поступательного
движения  молекул,  происходящего  с  состав¬
ляющими,  параллельными  и  перпендикуляр¬
ными  направлению,  в  котором  происходило  сжа¬
тие.  Затем  часть  со¬
общенной  энергии
переходит  на  враща¬
тельные  степени  сво¬
боды.  Часть  всего
запаса  энергии  тра¬
тится  на  возбужде¬
ние  внутримолеку¬
лярных  колебаний,
энергия  которых,  по-
видимому,  частич¬
но  превращается  да¬
лее  в  энергию  дис¬
социации.  Если,  как
это  имеет  место  в
NO,  происходит  расщепление  основного  со¬
стояния  электронов,  то  часть  энергии  идет  на
заполнение  высших  уровней  (инверсия  спина
электронов);  требуемая  для  этого  энергия,  по
 Фиг.  365.  Схематическое
представление  процесса  уста¬
новления  теплового  равно¬
весия.

328 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 видимому,  отбирается  от  поступательных  сте¬
пеней  свободы,  как  это  и  показано  на  фиг.  365.
Каждой  стрелке  на  фиг.  365  соответствует
определенное  время  релаксации;  если  эти  вре¬
мена  сильно  различаются  между  собой,  то  полу¬
чаются  раздельные  области  дисперсии,  что  уже
отмечалось  выше.
 Поскольку  время  релаксации,  при  переходе
1,  по  порядку  величины  равно  времени  свобод¬
ного  пробега  молекул,  соответствующая  область
дисперсии  лежит  в  диапазоне  частот  10—100  мггц
и  пока  еще  не  наблюдалась  экспериментально.
На  этих  высоких  частотах  длина  звуковой  вол¬
ны  по  порядку  величины  делается  равной
длине  свободного  пробега  газовых  молекул;
при  этом  будут  испытывать  столкновения  моле¬
кулы,  имеющие  совершенно  различные  фазы
колебания,  сообщенного  им  звуковой  волной.  Это
значит,  что  энергия  звуковой  волны  будет  пре¬
образовываться  в  тепло,  т.  е.  что  появится  весь¬
ма  большое  затухание.  С  этим  обстоятельством
должна  быть  связана  и  дисперсия  скорости  звука.
 Примаков  [1636]  попытался  рассчитать  по¬
добную  дисперсию  скорости  звука.  Для  одно¬
атомных  газов  он  получил  соотношение
 здесь  с0—скорость  звука  на  низких  частотах,
а  I—длина  свободного  пробега  молекул.  Таким
образом,  при  повышении  частоты  скорость  звука
будет  уменьшаться  в  тем  большей  степени,  чем
более  длина  звуковой  волны  приближается
к  длине  свободного  пробега.  Примаков  указал,
что  проверка  этого  эффекта  может  быть  осущест¬
влена  путем  понижения  давления  вместо  повыше¬
 ния  частоты.  При  этом  длина  звуковой  волны
не  изменяется,  но  длина  свободного  пробега
растет.  Независимо  от  Примакова,  Цянь  й
Шамберг  [4295]  рассчитали  скорость  звука
в  разреженном  газе,  найдя,  что  изменение  ско¬
рости  не  должно  превышать  2%.  Однако,  как
показали  Линдсей1),  а  также  Уленбек  и  Ван
Чжан  (см.  [4607]),  результаты  Примакова  и
Цяня  и  Шамберга  ошибочны,  поскольку  ими
были  использованы  неправильные  значения
коэффициентов.
 Ввиду  этого  в  последнее  время  Бойер  [4607]
снова  занялся  этой  задачей.  Для  скорости  звука
в  одноатомном  газе  при  давлении  р,  вязкости  т)
и  частоте  /  он  нашел  следующую  формулу:
 где  В—постоянная,  лежащая  между  2,81  и  3,15,
в  зависимости  от  того,  рассматриваются  ли  моле¬
кулы,  по  Максвеллу,  как  упругие  шары  или
как  молекулы  с  потенциалом  Ленарда—Джонса.
 Для  проверки  формулы  (284)  Бойер  [2524,
4607]  произвел  на  частоте  970  кгц  интерферо-
метрические  измерения  скорости  звука  в  аргоне,
гелии,  азоте,  кислороде  и  воздухе,  свободном
от  С02,  вплоть  до  давлений  2  мм  рт.  ст.  В  иссле¬
дованной  области  давлений  скорость  звука  в  ар¬
гоне  повышается  на  27%,  в  гелии—на  0,6,
в  кислороде—на  20,  в  азоте—на  16  и  в  воздухе—
на  7%.  Для  одноатомных  аргона  и  гелия  фор¬
мула  (284)  отлично  подтверждается.  Аналогич¬
ные  измерения  в  разреженном  гелии  выполнил
Гринспан  [2923,  2924],  использовавший  для
этого  описанный  в  п.  2  настоящего  параграфа
интерферометр  с  двумя  кристаллами.
 §  4.  ПОГЛОЩЕНИЕ  ЗВУКА  В  ГАЗАХ
 1. 	Основные  сведения  о  поглощении
звука  в  газах
 Так  же  как  и  для  жидкостей,  классическая
теория  дает  для  поглощения  звука  в  газах  при¬
веденную  в  §  2,  п.  1  этой  главы  формулу
 куда  входят  лишь  коэффициент  вязкости  т],
коэффициент  теплопроводности  К,  скорость
звука  с,  плотность  р  и  отношение  удельных
теплоемкостей  х.
 Таким  образом,  и  для  газов  полное  погло¬
щение  выражается  суммой  двух  частей  аг  и  а19
обусловленных  вязкостью  и  теплопроводно¬
 стью.  Приведенная  выше  формула  часто  записы¬
вается  в  виде
 где  безразмерная  величина  K'  =  (K/v\Cv)  выра¬
жает  зависимость  между  коэффициентом  тепло¬
проводности  К  и  коэффициентом  вязкости  т\.
В  табл.  63  приведены  данные  для  ряда  газов,
а  также  вычисленные  при  их  помощи  величины
а//2  или  аг//2  и  а,//2.
 Рассчитанный  Стоксом  [2004]  коэффициент
поглощения,  обусловленный  излучением  тепла,
 l) 	R.  В.  Lindsay,  Transmission  of  Sound
Through  Air  at  Low  Pressures.  Amer.  Journ.  Phvs.,  16*
371  (1948).

§  4.  Поглощение  звука  в  газах
 329
 Таблица  63
 ДАННЫЕ,  ХАРАКТЕРИЗУЮЩИЕ  ПОГЛОЩЕНИЕ  ЗВУКА
ДЛЯ  НЕКОТОРЫХ  ГАЗОВ  ПРИ  20°  С
 Газ
 Р,  10~з  г/смЗ
 с,  104  см/сек
 с»
 у],  10“4  г  [см-сек
 К»  К
 аг
 ,  10-13  секЪ/см
 Ч
 ~j2~  »  Ю-13  секЪ/см
 а
 ,  10-13  сек^/см
 Воздух  .  .
 1,29
 3,43
 1,40
 1,71
 1,94
 0,87
 0,37
 1,24
 Кислород  .
 1,33
 3,28
 1,40
 1,9
 1,90
 1,06
 0,43
 1,49
 Азот  .  .  .
 1,17
 3,51
 1,40
 1,75
 1,90
 0,92
 0,37
 1,3
 Углекис¬
 1,85
 2,68
 1,30
 1,4
 1,63
 1,03
 0,29
 1,3
 лый  газ  .
Пропан  .  .
 1,90
 2,48
 1,14
 0,8
 1,3
 0,72
 0,11
 0,83
 выражается  формулой
 где  q—постоянная,  входящая  в  экспоненциаль¬
ный  множитель  е~^  формулы  Ньютона  для  про¬
цесса  охлаждения.  Этот  коэффициент  поглоще¬
ния  настолько  мал,  что  им  можно  пренебречь
по  сравнению  с  коэффициентами,  отвечающими
другим  видам  поглощения.  Так,  например,  Ре¬
лей  [1691]  показал,  что  при  наличии  лишь  коэф¬
фициента  поглощения  ast,  амплитуда  звуковой
волны  уменьшилась  бы  вдвое,  только  пройдя
расстояние  140  км.
 Как  видно  из  табл.  63,  поглощение  звука
в  газах,  обусловленное  теплопроводностью,  не
только  не  пренебрежимо  мало,  как  в  жидкостях,
но  соизмеримо  с  поглощением,  обусловленным
 вязкостью.  Так,  например,  для  воздуха  а^|аг.
 Далее,  оказывается,  что  величины  а//2  для  газов
значительно  больше,  чем  для  жидкостей;  напри¬
мер,  для  воздуха  это  отношение  примерно
в  1600  раз  больше,  чем  для  воды  на  той  же
частоте.
 Следует  отметить  также  возможное  появле¬
ние  кажущегося  поглощения  в  газе,  обусловлен¬
ного  диффракцией  или  рассеянием  звуковых
волн  на  молекулах  газа,  что  приводит  к  расши¬
рению  звукового  пучка.  Соответствующие  иссле¬
дования  в  диапазоне  частот  80—1000  кгц  для
звуковых  пучков  в  воздухе,  кислороде  и  угле¬
кислом  газе,  прошедших  через  узкую  щель,
были  выполнены  Моктаром  и  Скехата  [3586,
3587]  (см.  также  гл.  III,  §  2).  Оказалось,  что
 вне  области  аномальной  дисперсии  наблюдаемое
рассеяние  совпадает  с  теоретически  вычислен¬
ным;  в  области  же  дисперсии  наблюдается  зна¬
чительно  большее  рассеяние,  приводящее  к  диф¬
фузному  расплыванию  пучка.
 В  газовых  смесях  дополнительное  поглоще¬
ние  может  быть  обусловлено  взаимной  диффузией
молекул  газа;  при  этом  более  легкие  молекулы
диффундируют  из  участков  сжатия  звуковой
волны  в  участки  разрежения.  При  этом  проис¬
ходит  необратимый  процесс  перехода  энергии
звуковой  волны  в  тепловую.  Теоретическое  рас¬
смотрение  этого  процесса  дано  в  работе  Рокара
[1742],  согласно  которому  коэффициент  погло¬
щения  aDi  обусловленный  диффузией,  по  по¬
рядку  величины  примерно  равен  а,  и  растет
пропорционально  /2  (см.  также  работы  Мейксне-
ра  [1340]  и  Шапошникова  и  Гольдберга  [4993]).
 Фиг.  366.  Зависимость  коэффициента  поглощения  аХ2
от  давления  для  азота.
 Из  формул  (285)  и  (286)  следует,  что  коэф¬
фициент  поглощения  а  обратно  пропорционален
плотности  р  газа;  следовательно,  коэффициент
поглощения  уменьшается  при  увеличении  дав¬
ления  газа.  На  фиг.  366  дана  кривая  зависи¬
мости  коэффициента  поглощения  аХ2  в  азоте  от
давления  при  абсолютной  температуре  90,14°  К
(Иттербек  [964]).
 В  1911  г.,  примерно  через  40  лет  после  появ¬
ления  теории  поглощения  звука  Кирхгофа
 [1047],  Неклепаев  [1405]  впервые  осуществил
надежные  измерения  поглощения  звука  в  воз¬
духе  в  диапазоне  частот  132—415  кгц.  В  после¬
дующие  годы  (до  1932  г.)  Пильмайер  [1566,
1567,  1570],  Гроссман  [749,  750]  и  Абелло  [88,
89]  произвели  измерения  в  различных  газах.
Некоторые  результаты  их  измерений  приведены

330 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 в  табл.  64,  где  даны  также  значения  а//2,  вычис¬
ленные  по  классической  теории.  Измеренные
значения  для  всех  газов,  за  исключением  одно-
 Таблица  64
 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ  И  ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ  ЗНАЧЕНИЯ
КОЭФФИЦИЕНТА  ПОГЛОЩЕНИЯ  ДЛЯ  РАЗЛИЧНЫХ  ГАЗОВ
 Газ
 Воздух
 оа  .  .  .
соа  .  .  .
 Аг
 Автор
 Неклепаев
 Пильмайер
 Гроссман
 Пильмайер
 Абелло
 Гроссман
 Абелло
 Частота  f,
кгц
 132—145
1158—1408
178
655—1219
512
64
99
178
612
 измеренное
 значение
 значе¬
 ние,
 рас¬
 считан¬
 ное
 по
 клас¬
 сиче¬
 ской
 теории
 2,94—3,99
 1,67—1,99
 2,72
 3,47—1,90
 46,5
 277
 540
 240
 0
 1.24
 1.24
 1.24
1,78
 1.30
 1.30
 1.30
 1.30
2,0
 атомного  аргона,  превышают  теоретические
значения;  например,  для  С02  соответствующее
отношение  составляет  несколько  сотен.  Кроме
того,  на  основании  этих  измерений  можно  за¬
ключить,  что  в  противоположность  требованиям
классической  теории  величину  а//2  никак
нельзя  считать  не  зависящей  от  частоты.
 Прежде  чем  перейти  к  объяснению  этих  явле¬
ний  и  к  описанию  дальнейших  результатов  изме¬
рений,  рассмотрим  вкратце  методы,  разработан¬
ные  специально  для  измерения  поглощения  звука
в  газах.
 2.  Устройства  для  измерения  поглощения
звука  в  газах  при  помощи  ультразвука
 Методика  измерения  поглощения  звука  в  га¬
зах  в  принципе  аналогична  методике,  применяе¬
мой  при  измерениях  в  жидкостях.  Большинство
измерений  было  выполнено  при  помощи  ультра¬
звукового  интерферометра.  Так,  Пильмайер
[1565—1567,  1570]  уже  в  1929—1930  гг.  по¬
дробно  исследовал  поглощение  звука  в  воздухе,
С02  и  02,  пользуясь  интерферометром  Пирса.
Белявская  [224]  также  применяла  этот  метод
при  измерении  поглощения  в  воздухе  и  С02.
 Как  уже  упоминалось  в  §  2,  п.  2  этой  главы,
Хаббард  [928]  существенно  усовершенствовал
 интерферометр  Пирса  с  целью  измерения  погло¬
щения  звука.  При  помощи  этого  усовершенство¬
ванного  интерферометра  Кертис  [473]  измерил
поглощение  в  С02,  в  воздухе  и  в  содержащем
примеси  гелии.
 Как  показали  Хаббард  [924,  925]  и  Хершбер¬
гер  [842],  изменения  параметров  электрического
контура,  обусловленные  акустической  реакцией
на  излучатель,  при  измерениях  поглощения
можно  исключить,  электрически  компенсируя
изменение  механического  сопротивления,  вызы¬
ваемое  наличием  поглощения,—аналогично  ме¬
тодике,  примененной  в  интерферометре  Хаб¬
барда  и  Лумиса  для  измерения  скорости  звука
(гл.  III,  §  3).  Хаббард  [924]  предлагает  осуще¬
ствлять  компенсацию  путем  введения  и  исклю¬
чения  из  колебательного  контура  некоторой
электрической  емкости.  Величина  этой  емкости
при  различных  расстояниях  между  излучателем
и  отражателем  позволяет  вычислить  коэффи¬
циент  поглощения  исследуемого  газа.  Хершбер¬
гер  [842]  включает  параллельно  излучающему
кварцу  некоторое  переменное  компенсирующее
сопротивление,  позволяющее  при  любом  поло¬
жении  отражателя  сохранить  постоянное  напря¬
жение  на  электродах  излучателя.  По  четырем
значениям  сопротивления  R0,  Rlf  R2  и  Rs,
соответствующим  четырем  положениям  отража¬
теля:
 можно  рассчитать  коэффициент  поглощения  а
по  формуле
 При  очень  точных  измерениях  поглощения
необходимо  более  строго  соблюдать  полную
плоскопараллельность  поверхностей  излучателя
и  отражателя  интерферометра,  чем  при  измере¬
ниях  скорости  звука;  ничтожные  отклонения
могут  вызвать  существенные  ошибки.  Пумпер
[1646]  экспериментально  установил  при  изме¬
рениях  в  воздухе,  аргоне  и  гелии,  что  неодно¬
родности  звукового  поля  влияют  на  результаты
измерения  поглощения.  Помимо  этого,  следует
учитывать  коэффициенты  отражения  от  отража¬
теля  и  излучателя.  Эти  коэффициенты  были  сна¬
чала  рассчитаны  Хаббардом  928],  а  затем  впер¬
вые  измерены  Кертисом  [473]  в  воздухе  и  в  С02
для  металлических  отражателей.  Полученные
значения  оказались  существенно  меньше  теоре¬
тических  значений  и,  кроме  того,  обнаружили

§  4.  Поглощение  звука  в  газах
 331
 частотную  зависимость,  уменьшаясь  при  повы¬
шении  частоты.
 Наблюдаемое  расхождение  получило  объ¬
яснение  в  теоретической  работе  Герцфельда
[851].  При  периодических  колебаниях  темпера¬
туры  в  газе,  в  котором  распространяется  звуко¬
вая  волна,  на  границе  газ—металл  вследствие
большей  теплопроводности  металла  появляется
температурная  волна;  несмотря  на  быстрое  зату¬
хание  температурных  волн,  возникающие  необ¬
ратимые  потери  тепла  уменьшают  амплитуду
отраженной  звуковой  волны.  При  увеличении
частоты  эффект  возрастает  согласно  формуле
1—y=a}/~f,  гДе  Y—коэффициент  отражения  по
амплйтуде,  а  а—постоянная,  зависящая  от
природы  газа  и  равная  для  воздуха  4,4-10"5,
а  для  С02  —  2,8  -10"5.  Коэффициенты  отраже¬
ния  в  различных  газах  в  зависимости  от  ча¬
стоты  были  очень  точно  измерены  Аллеманом
[96—99]  (см.  также  работу  Стюарта  [4176]).
 Разумеется,  поглощение  в  газах  можно  изме¬
рять  и  при  помощи  интерферометров  с  постоян¬
ным  расстоянием  между  излучателем  и  отража¬
телем  путем  изменения  либо  частоты,  либо
температуры  или  давления  при  постоянной
частоте.  Недавно  Белл  [4597]  измерил  этим  спо¬
собом  поглощение  в  различных  газах  и  газо¬
вых  смесях  на  частоте  250  кгц.
 Все  описанные  выше  методы  измерения  погло¬
щения  звука  предполагают  наличие  плоской
звуковой  волны.  Однако  это  условие  никогда  не
осуществляется  в  полной  мере  на  опыте,  на  что
уже  было  указано  в  §  1,  п.  2  настоящей  главы.
В  частности,  чрезвычайно  трудно  построить
излучатель  для  более  низких  частот,  диаметр
которого  настолько  превышал  бы  длину  волны,
чтобы  возбуждаемое  им  поле  можно  было  счи¬
тать  плоским,  хотя  бы  в  непосредственной  бли¬
зости  к  излучателю.  Чтобы  избежать  возможных
ошибок,  Гроссман  [749,  750]  пользовался  в  ка¬
честве  излучателя  торцевой  поверхностью  квар¬
цевых  стержней,  колеблющихся  по  длине,  и
диафрагмировал  излучающую  поверхность  так,
чтобы  излучаемые  волны  можно  было  считать
сферическими.  Тогда  измерение  коэффициента
поглощения  сводится  к  сравнению  фактического
ослабления  силы  звука  при  удалении  приемника
от  излучателя  с  ослаблением  по  закону  обратных
квадратов.  Пользуясь  этим  методом,  Гроссман
произвел  измерения  в  воздухе,  С02  и  S02.
 Позднее  Шмидтмюллер  [1873]  усовершенст¬
вовал  этот  метод  и  применил  его  для  измерения
поглощения  звука  в  кислороде,  азоте,  углекис¬
лом  газе  и  пропане  в  диапазоне  частот  20—
100  кгц.  В  качестве  излучателя  он  пользовался
 магнитострикционным  вибратором,  возбуждае¬
мым  на  основной  частоте  и  на  высших  гармони¬
ках;  приемником  служил  пьезоэлектрический
микрофон.  Леонард  [1195]  также  пользовался
аналогичной  установкой  со  стержневым  магнито¬
стрикционным  излучателем  для  измерения  по¬
глощения  звука  в  газах  в  диапазоне  частот  11,3—
112  кгц.  Приемником  служил  миниатюрный
микрофон  из  сегнетовой  соли  с  рабочей  поверх¬
ностью  9x9  мм  и  собственной  частотой  45  кгц.
Недавно  Паркер,  Адамс  и  Ставсет  [3722,4904]
применили  аналогичный  метод  для  измерения
поглощения  в  газах  при  пониженных  давлениях
на  частотах  60—70  кгц.  Для  устранения  интер¬
ференционных  помех  излучатель  из  сегнетовой
соли  работал  в  импульсном  режиме  и  амплитуда
импульсов  измерялась  кристаллическим  прием¬
ником  на  разных  расстояниях  от  излучателя.
 Как  показали  Эйкен  и  Нюман  [577],  опреде¬
ление  положения  максимума  поглощения  в
спектре  частот,  часто  необходимое  при  измере¬
ниях  дисперсии  звука,  можно  осуществить  путем
относительных  интерферометрических  измере¬
ний,  что  позволяет  не  учитывать  рассмотренных
выше  мешающих  эффектов  уменьшения  отра¬
жения,  неоднородности  звуковой  волны  и  т.  д.
За  исключением  коэффициента  поглощения,  все
остальные  параметры  опыта  остаются  практи¬
чески  без  изменения,  если  меняется  только
давление  газа.  Но,  как  разъяснено  выше  (§  3,
п.  3  этой  главы),  понижение  давления  равно¬
сильно  увеличению  частоты.  Для  определения
положения  максимума  поглощения  достаточно
отметить  ©  интерферометре  Пирса  отклонения
гальванометра  для  двух  положений  отражателя,
отстоящих  друг  от  друга  на  известное  число
полуволн,  и  повторить  эти  измерения  при  раз¬
личных  давлениях.  В  максимуме  поглощения
отношение  двух  показаний  гальванометра  также
должно  пройти  через  максимум.  При  этом  удобно
строить  график  зависимости  отношения  показа¬
ний  гальванометра  от  lg  (р0/р),  где  р0—началь¬
ное  давление.  Описанный  метод  весьма  удобен
для  определения  времени  установления  у  по  изме¬
рениям  поглощения  (см.  п.  3  этого  параграфа).
 Кнудсен  [1083—1085]  описывает  очень  точ¬
ный  метод  измерения  поглощения  звука,  осно¬
ванный  на  измерении  времени  реверберации
в  замкнутой  камере,  причем  применение  камер
различных  размеров  позволяет  разделить  эф¬
фекты  поглощения  звука  стенками  и  газом.
Кривые  спадания  звука,  получаемые  с  большой
точностью  при  помощи  специальной  регистри¬
рующей  аппаратуры,  позволяют  рассчитать  коэф¬
фициент  поглощения.  Поскольку  этот  метод

332 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 применяется  в  основном  для  исследований  в
области  слышимого  звука,  мы  не  станем  на  нем
останавливаться  более  подробно.
 Кнудсен  и  Оберт  [1093]  показали,  что  погло¬
щение  в  газе  можно  также  рассчитать  по  плот¬
ности  энергии,  устанавливающейся  в  замкнутом
объеме  при  непрерывной  работе  излучателя.
Для  случая  поршневого  излучателя  коэффи¬
циент  поглощения  выражается  следующей  фор¬
мулой  (вывод  которой  см.,  например,  в  [1088]):
 где  Р—звуковое  давление  в  камере  с  объемом  V
и  внутренней  поверхностью  F,  р—плотность
и  с—скорость  звука  в  газе,  заполняющем  каме¬
ру,  (3—коэффициент  поглощения,  обусловлен¬
ный  стенками  камеры,  Jx—функция  Бесселя
 Фиг.  367.  Измерение  поглощения  звука  в  газах
реверберационным  методом.
 первого  порядка,  k=2  тс/Х,  R—радиус  излу¬
чателя.  Индексы  1  и  2  относятся  к  двум  газам,
причем  один  из  них,  например  газ  1,  для  кото¬
рого  должны  быть  известны  все  данные,  служит
эталоном.
 Описанный  метод  применялся  Кнудсеном
и  Фрике  [665,  1088]  также  и  на  ультразвуковых
частотах  до  130  кгц.  На  фиг.  367  дан  разрез
установки  Фрике.  В  одну  из  стенок  измеритель¬
ной  камеры  /f,  представляющей  собой  закрытую
с  обеих  сторон  латунную  трубку  диаметром
около  20  сму  вмонтирован  магнитострикционный
излучатель  G.  Диск  F,  вращающийся  со  ско¬
ростью  1  об/сек,  служит  для  возможно  более
диффузного  рассеяния  направленного  пучка
звуковых  волн,  создаваемого  излучателем.
Пьезоэлектрический  микрофон  М  расположен
на  поверхности  полого  металлического  шара,
укрепленного  на  колеблющемся  маятнике  Р
(период  колебаний  около  1  сек.,  угол  отклоне¬
ния  60°).  Напряжение,  развиваемое  микрофоном,
подается  на  гальванометр  I  через  усилитель  V
и  выпрямитель  R.
 Поглощение  звука  в  жидкостях  может  быть
определено  различными  оптическими  методами
(§  2,  п.  2  этой  главы);  в  газах  же  использование
оптических  методов  измерения  поглощения  со¬
пряжено  с  известными  трудностями.
 При  получении  изображения  звукового  поля
в  жидкостях  при  помощи  диффракции  света
наблюдается  зависимость  абсолютной  освещен¬
ности  от  угла  диффракции;  в  газах,  помимо
этого,  наблюдается  еще  и  относительное  умень¬
шение  освещенности,  зависящее  от  угла  между
направлением  распространения  звуковой  волны
и  направлением  падающих  световых  лучей.  По¬
добного  рода  явление  возможно  лишь  в  том  слу¬
чае,  если  на  больших  расстояниях  от  излучателя
диффракционное  отклонение  сильнее,  чем
вблизи  от  него.  Причина  этого  явления  лежит
в  деформации  звуковой  волны,  частично  обус¬
ловленной  акустическим  ветром,  создаваемым
колеблющимся  кварцем.  В  газах  благодаря
большой  скорости  акустического  ветра  этот
эффект  значительно  больше,  чем  в  жидкостях.
Газовые  потоки,  сообщая  дополнительную  ско¬
рость  звуковой  волне,  приводят  к  постепен¬
ному  искажению  ее  фронта,  порождающему
указанные  изменения  угловых  соотношений.
 Несмотря  на  эти  затруднения,  Петерсену
[1557]  удалось,  исходя  из  теоретических  сообра¬
жений  Давида  [486],  разработать  оптический
метод  измерения  поглощения  в  газах.  Отличие
от  методики,  описанной  в  §  2,  п.  2  этой  главы,
заключается  в  том,  что  во  время  фотографирова¬
ния  камера,  заполненная  газом,  в  котором  рас¬
пространяется  звук,  качается  на  малый  угол
вокруг  направления  диффрагированного  света.
Для  исключения  акустического  ветра  Петерсен
помещает  перед  излучателем  удлиненный  канал.
 Пользуясь  этой  установкой,  Келлер  [1038]
произвел  измерения  поглощения  в  зависимости
от  давления  в  аргоне,  азоте,  аммиаке  и  угле¬
кислом  газе,  а  также  в  смеси  С02  и  8%  Н2.
Королев  [1114]  также  применил  для  измерения
поглощения'  звука  в  газах  оптический  теневой
метод.
 Бёммель  [294]  указал  на  возможность  опре¬
деления  поглощения  звука  по  полуширине  диф¬
фракционных  изображений.  Как  известно,
острота  интерференционных  максимумов,  воз¬
никающих  при  диффракции  света  на  ультра¬
звуке,  уменьшается  при  увеличении  частоты.
Это  объясняется  тем,  что  ввиду  роста  поглоще¬
ния  при  увеличении  частоты  уменьшается  число
и  интенсивность  определяющих  диффракцион-
ную  картину  «штрихов»  (т.  е.  отдельных  звуко¬
вых  волн)  и  понижается  разрешающая  способ¬

§  4.  Поглощение  звука  в  газах
 333
 ность  образованной  ими  решетки,  что  приводит
к  расширению  диффракционных  максимумов.
Поэтому,  зная,  например,  полуширину  первого
диффракционного  максимума,  можно  рассчитать
поглощение  звука.  Если  обозначить  через  2h
полуширину  первого  диффракционного  макси¬
мума,  а  через  аг  его  расстояние  от  центрального
изображения  (ввиду  малости  углов  вместо  них
можно  брать  соответствующие  расстояния  на
экране),  то  уравнение,  из  которого  можно  опреде¬
лить  коэффициент  поглощения,  будет  иметь  вид
<
 Предварительные  опыты  Бёммеля  в  С02  при
/=2853  кгц  дали  удовлетворительные  резуль¬
таты.
 3. 	Результаты  измерения  поглощения  звука
в  газах;
 молекулярное  поглощение  звука
 Как  было  указано  в  п.  1  этого  параграфа,
значения  поглощения,  полученные  при  измере¬
ниях  в  многоатомных  газах,  всегда  значительно
превышают  значения,  вычисленные  по  класси¬
ческой  теории.  Теперь  известно,  что  эти  высокие
значения  поглощения  объясняются  внутримоле¬
кулярными  процессами  и  следовательно,  можно
говорить  о  молекулярном  поглощении  звука.
Уже  из  самого  факта  наличия  дисперсии  скоро¬
сти  звука  в  газе  (см.  §3,  п.  3  этой  главы)  следует
существование  дисперсионной  области  повышен¬
ного  поглощения.
 Как  было  показано  выше,  причина  дисперсии
звука  заключается  в  основном  в  том,  что  адиаба¬
тические  сжатия  и  разрежения  в  звуковой
волне  настолько  быстро  сменяют  друг  друга,  что
не  успевает  устанавливаться  термодинамическое
равновесие  между  возбужденными  и  невозбуж¬
денными  молекулами.  Для  общего  обзора  воз¬
никающих  при  этом  явлений,  приводящих
к  поглощению  звука,  воспользуемся  следующими
рассуждениями  Кнезера  [1069].
 Пусть  температура  газа  настолько  высока,
что  происходит  полное  возбуждение  поступа¬
тельных  и  вращательных  степеней  свободы  мо¬
лекул,  и  пусть  некоторое  число  молекул  нахо¬
дится  на  первом  уровне  возбуждения  коле¬
бательных  степеней  свободы,  т.  е.  энергия  их
колебаний  соответствует  одному  кванту.  При
мгновенном  адиабатическом  сжатии,  т.  е.  при
 сообщении  газу  энергии  в  момент  t=tQ  (фиг.  368),
происходит  немедленное  увеличение  поступа¬
тельной  и  вращательной  энергий;  увеличение
же  колебательной  энергии  до  значения,  соответ¬
ствующего  новому  состоянию  равновесия,  про¬
исходит  постепенно  (нижняя  кривая  на  фиг  368).
 Фиг.  368.  Установление  колебатель¬
ной  энергии  при  внезапном  адиабатиче¬
ском  сжатии  в  момент  t0.
 Промежуток  времени,  за  который  разность
А  между  старым  и  новым  значениями  колеба¬
тельной  энергии  уменьшится  в  е  раз,  опреде¬
ляется  временем  установления  l/k.  Согласно
рассуждениям,  приведенным  в  §  3,  п.  3  этой
главы,  llk^llk10=^,  т.  е.  время  установления
равно  срёднему  времени  квантового  перехода
энергии  от  поступательной  или  вращательной
степени  свободы  к  колебательной  степени  сво¬
боды,  и  обратно.  Следовательно,  l/k  есть  сред¬
нее  время  жизни  колебательного  кванта,  или,
по  Кнезеру,  время  релаксации.  При  разреже¬
нии  процесс  происходит  в  обратном  направле¬
нии,  и  уменьшение  энергии  колебаний  также
происходит  в  течение  некоторого  конечного
промежутка  времени.
 При  распространении  в  газе  звуковой  волны
(для  наглядности  выбрана  прямоугольная  форма
волны)  разность  между  полной  энергией  и  коле¬
бательной  энергией  молекул  изменяется  с  тече¬
нием  времени  согласно  нижней  кривой  фиг.  369,  а;
эта  же  кривая  дает  зависимость  давления  газа
от  времени.  Верхняя  кривая  на  фиг.  369,  а  дает
соответствующие  значения  объема  газа.  Из  рас¬
смотрения  кривых  видно,  что  давление  и  сте¬
пень  сжатия  не  совпадают  по  фазе;  например,
после  первого  сжатия  окончательное  значение
объема  сразу  устанавливается  и  остается  посто¬

334 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 янным,  тогда  как  давление  продолжает  умень¬
шаться  вследствие  постепенного  установления
величины  колебательной  энергии.  Построенная
по  этим  двум  графикам  /?,1/-диаграмма  имеет
вид  замкнутой  петли  (фиг.  369,6)  с  конечной
площадью,  причем  направление  обхода  противо¬
положно  движению  часовой  стрелки.  С  термо¬
динамической  точки  зрения  это  значит,  что
данный  объем  газа  все  время  совершает  работу
за  счет  энергии  звуковой  волны  и  эта  работа
необратимо  превращается  в  тепло.
 Фиг.  369.  Давление  и  сжатие  в  «прямоугольной»
звуковой  волне  при  неполном  установлении  равновесия.
 Кнезер  [  1066,  1069]  дает  следующую  формулу
для  коэффициента  поглощения  звука  а*,  рас¬
считанного  на  одну  длину  волны  [см.  форму-
лу  (234)]:
 (288)
 где  использованы  те  же  обозначения,  что  и  в  §  3,
п.  3  этой  главы.  Эта  формула  применима  лишь
в  том  случае,  когда  заметно  возбуждена  только
одна  колебательная  степень  свободы.  Если  обо¬
значить  через  сдвиг  фаз  между  давлением  и
степенью  сжатия  в  звуковой  волне,  то  а*  =
=2ii;tg<p;  отношение  мнимой  и  вещественной
частей  скорости  звука,  которая  при  наличии
поглощения  является  комплексной  величиной,
равно  tgcp.  При  выводе  формулы  (288)  делается
предположение  (оправдывающееся  почти  для
всех  газов),  что  CBi=C„—и  СЫ«СТО,  так
что  можно  положить  Cv^CbU.
 Очевидно,  максимальное  значение  коэффи¬
циента  поглощения  а*  достигается  при  круговой
частоте  о)т=2%fm=kL0;  оно  равно
 (289)
 (см.  §  3,  п.  3  настоящей  главы)
 Эта  формула  позволяет  определить  среднее  время
установления  у  по  величине  wm,  полученной  из.
эксперимента.
 Фиг.  370.  Теоретические  диспер¬
сия  и  поглощение  звука.
 Кнезер  [1073]  предложил  простой  метод  гра¬
фического  определения  времени  релаксации.
 На  фиг.  370  приведен  примерный  график
зависимости  коэффициента  поглощения  от  lg  со;
полуширина  кривой  занимает  область  частот
почти  в  4  октавы.  Верхняя  кривая  на  фиг.  370
представляет  собой  рассмотренную  выше  кривую
 Ф  и  г.  371.  Дисперсия  и  поглощение  звука  в  уг¬
лекислоте,  по  измерениям  Леонарда.
 дисперсии.  Кривые  дисперсии  и  поглощения
звука  в  весьма  чистом  и  сухом  углекислом  газе,
полученные  Леонардом  [1194]  (фиг.  371),  ука¬
зывают  на  очень  хорошее  совпадение  теории
с  экспериментом.
 Согласно  теоретической  работе  Номото
[1425],  время  установления  1/А,  определяемое,
по  Кнезеру,  кривой  фиг.  368,  которое  мы  до  сих
 Точке  перегиба  кривой  дисперсии  соответствует
частота  cow,  связанная  с  wm  соотношением

§  4.  Поглощение  звука  в  газах
 335
 пор  считали  равным  истинному  времени  уста¬
новления  1/&10>  связано  с  ним  соотношением
(l/k)  =  (l/k10)  (CJCV),  где  Сш  и  Cv  имеют  смысл,
указанный  в  §  3,  п.  3  этой  главы.  Поправка  Но¬
мото  дает  незначительное  смещение  кривых  дис¬
персии  и  поглощения  в  сторону  меньших  частот.
Номото  предлагает  простой  метод  вывода  урав¬
нений  этих  кривых.
 Резюмируя,  можно  сказать,  что  на  низких  ча¬
стотах  определяющим  является  классическое
поглощение  звука;  для  некоторого  диапазона
частот,  различного  для  каждого  вида  газа,  по¬
глощение  возрастает  в  результате  определенных
внутримолекулярных  процессов,  достигает  мак¬
симального  значения  и  затем  при  дальнейшем
увеличении  частоты  снова  стремится  к  значе¬
нию,  даваемому  классической  теорией.  Впрочем,
величина  о^акс.  не  зависит  от  и  может  быть
определена  по  формуле  (289)  из  термодинамиче¬
ских  данных.  Табл.  65,  в  которой  сведены  изме¬
ренные  и  рассчитанные  Кнезером  и  Кнудсеном
f  1078]  значения  а^акс<  для  воздуха  и  кислорода,
показывает  прекрасное  совпадение  теории  с  экс¬
периментом.
 Таблица  65
 ИЗМЕРЕННЫЕ  И  ТЕОРЕТИЧЕСКИ  ВЫЧИСЛЕННЫЕ
ЗНАЧЕНИЯ  КОЭФФИЦИЕНТА  ПОГЛОЩЕНИЯ  ЗВУКА  а*макс.
 В  ВОЗДУХЕ  И  КИСЛОРОДЕ  ПРИ  РАЗНЫХ  ТЕМПЕРАТУРАХ
 Газ
 Темпе¬
 ратура,
 °С
 Частота,
 кгц
 *
 а
 макс
 измерен¬
 ное
 значение
 •104
 вычис¬
 ленное
 значение
 Воздух  ....
 20
 3
 21,7+2
 21,8
 20
 6
 20,6+1
 21,8
 20
 10
 21,1±1
 21,8
 55
 3
 41,0+6
 39,4
 55
 6
 44,4+4
 39,4
 55
 10
 35,9+4
 39,4
 Кислород  .  .  .
 20
 3
 106,0+10
 104,0
 20
 6
 103  +10
 104,0
 55
 3
 201  +20
 188,0
 55
 6
 189  +19
 188,0
 Помимо  Кнезера,  теоретическими  рассужде¬
ниями  которого  мы  в  основном  пользовались
выше,  теорией  поглощения  звука  в  газах  зани¬
мались  также  Рокар  [1738—1741],  Герцфельд
[849,  850]  и  Пемель  и  Марине  [1489];  обзор  дан
в  работе  Кнезера  [3286].  Из  новых  теоретиче¬
 ских  работ  следует  упомянуть  еще  работы  Бейе¬
ра  [4600],  Колера  [3303]  и  Мейкснера  [3534].
 Следует  еще  указать,  что,  согласно  сказан¬
ному  в  §  2,  п.  6  этой  главы,  объемная  вязкость
может  играть  известную  роль  и  для  газов.  Впер¬
вые  на  это  указал  Скудржик  [4103,  4104];
рассчитанные  им  для  ряда  газов  значения  объем¬
ной  вязкости  существенно  превосходят  соответ¬
ствующие  значения  сдвиговой  вязкости.  Однако*
уменьшение  объемной  вязкости  газов  начинается
при  более  низких  частотах  по  сравнению  с  жид¬
костями.  Согласно  Колеру  [3303],  наличие  объ¬
емной  вязкости  в  газах  может  рассматриваться
как  следствие  конечного  времени  установления
энергетического  равновесия  для  внутрених  сте¬
пеней  свободы;  при  этом  обычно  часть  объемной
вязкости,  обусловленная  вращательной  энергией,
имеет  тот  же  порядок  величины,  что  и  сдвиговая
вязкость,  а  часть,  обусловленная  колебательной
энергией,—на  порядок  выше.
 Существует  много  экспериментальных  работ
по  измерению  поглощения  звука  в  газах  и  в  га¬
зовых  смесях;  подробный  разбор  их  выходит
за  рамки  данной  книги,  поэтому  мы  ограничимся
рассмотрением  наиболее  важных  результатов.
 Иттербек  с  сотрудниками  [977,  982,  983,
3117,  3119]  выполнили  измерения  поглощения
звука  в  легких  газах  Н2,  D2,  Не  и  Ne  в  интер¬
вале  температур  от—200  до  +100°  С  и  при  давле¬
ниях  от  0,3  до  1  атм.
 Пумпер  и  Краснушкин  [1121,  1646]  измерили
а  для  аргона  и  гелия  и  получили  для  этих  газов,
в  которых  релаксационными  явлениями  можно*
пренебречь,  слишком  высокие  значения.  По
мнению  Халперна  [772],  это  расхождение,  воз¬
можно,  -объясняется  флуктуациями  плотности
газа;  достаточно  подробные  количественные  ра¬
счеты  этого  явления  отсутствуют.
 Стюарт  [1999]  впервые  нашел  молекулярное
поглощение  звука  в  водороде;  оказалось,  что
максимум  лежит  около  10  мггц  и  а^акс.  равно
приблизительно  0,3;  это  совпадает  с  теоретиче¬
ским  значением,  рассчитанным  по  времени  ре¬
лаксации  вращательных  колебаний.  Впослед¬
ствии  Цартман  [4517]  подтвердил  эти  измерения,
воспользовавшись  усовершенствованной  интер-
ферометрической  установкой;  на  фиг.  372  при¬
ведены  полученные  им  значения  а*  в  зависи¬
мости  от  ///?,  а  также  новые  данные  Е.  Стюарта
и  Д.  Стюарта  [4173,  4174].  Сплошная  кривая
дает  теоретический  ход  молекулярного  погло¬
щения,  пунктирная  кривая—классическое  по¬
глощение.
 Келлер  [1038]  измерил  оптическим  методом
поглощение  звука  в  аргоне,  азоте  и  аммиаке;

336 	Глава 	IV. 	Измерение 	скорости 	и 	поглощения 	звука 	в 	жидкостях 	и 	газах
 только  для  аргона  им  было  получено  значение
а//2,  совпадающее  с  классическим  значением
1,9-10“13  сек21см.
 Паркер,  Адамс  и  Ставсет  [3722,  4913]  про-
 Фиг.  372.  Молекулярное  поглощение  звука  в  во¬
дороде.
 Сплошная  кривая—теоретический  ход,  пунктир—классическое
поглощение,  О—измерения  Цартмана,  X—измерения
Е.  Стюарта  и  Д.  Стюарта.
 извели  измерения  поглощения  звука  в  аргоне,
азоте  и  кислороде  при  давлениях  1—10  мм
рт.  ст.  в  области  частот  60—70  кгц.  В  то  время
как  данные  для  аргона  совпадают  с  результа¬
тами  классической  теории,  значения,  получен¬
ные  для  азота  и  кислорода,  указывают  на  нали¬
чие  молекулярного  поглощения.  Аналогичные
измерения  в  различных  газах  при  пониженном
давлении  выполнил  недавно  Белл  [4597].
 Уже  в  1927—1932  гг.  Абелло  [88,  89],  Гросс¬
ман  [749,  750],  Хаббард  [928]  и  Пильмайер
[1565,  1570]  произвели  измерения  поглощения
звука  в  углекислом  газе;  новые  и  более  точные
измерения  выполнили  Эйкен  и  Нюман  [577],
Фрике  [665],  Иттербек  и  Марине  [973,  974],
Леонард  [1194],  Келлер  [1038],  Энер,  Гэбриш
и  Хаббард  [2744],  а  также  Андерсон  и  Дель-
сассо  [2318]  (см.  также  Верт  [4396]).  Кроме
того,  Фрике  [665]  измерил  поглощение  в  N20,
COS,  CS2  и  S02,  а  Кнудсен  [1085],  Кнезер
и  Кнудсен  [1078],  Кнётцель  [1081],  Пильмайер
[1567]  и  Оберст  [1447]  измерили  поглощение
в  кислороде.  Недавно  Талер  [4246]  установил
наличие  в  кислороде  молекулярного  поглоще¬
ния  звука,  обусловленного  релаксацией  враща¬
тельных  степеней  свободы,  достигающего  макси¬
мума  при  50  мггц!атм.  В  §  2,  п.  3  этой  главы  уже
упоминалось  о  различии  частот  максимума  мо¬
лекулярного  поглощения  в  цис-  и  транс-]Щ-
хлорэтилене,  установленном  измерениями  Сетта,
Бусала  и  Хаббарда  [3069,  5020].
 Следует  еще  раз  отметить,  что  klQ  и  о>т  не
являются  константами,  характеризующими  иссле¬
дуемый  газ,  но  зависят  от  давления  и  темпе¬
ратуры  и  сильно  меняются  при  добавлении  при¬
месей  посторонних  газов.  Последнее  чрезвы¬
чайно  затрудняет  сравнение  результатов  изме¬
рений,  полученных  разными  исследователями,
так  как  не  всегда  известно,  насколько  полно
была  произведена  очистка  исследуемых  газов
от  различных  примесей,  в  особенности  от  водя¬
ных  паров.
 На  фиг.  373  показаны  результаты  измерений
в  С02  Кнудсена  и  Фрике  [1090],  подробно  ис¬
следовавших  зависимость  поглощения  звука
в  газах  с  линейными  молекулами  (С02,  N20,
COS  и  CS2)  от  процентного  содержания  примесей
газов  Н2,  Н20,  H2S  и  паров  СН3ОН,  С3Н7ОН,
С6Н5СН3.  Во  всех  случаях  наблюдалась  линей¬
ная  зависимость  частоты  /т,  соответствующей
максимальному  поглощению,  от  процентного
содержания  примеси.  В  табл.  66  приведены  зна¬
чения  смещения  частоты  fm  при  добавлении  1  %
постороннего  газа.  По  величине  этого  смещения
можно  рассчитать  fm  для  чистого  газа.  По¬
скольку  fm=k10/2n  (см.  выше),  эти  измерения
позволяют  оценить  также  время  установления
l/k10  и,  следовательно,  число  Z10  соударений,
 Фиг.  373.  Смещение  частоты  мак¬
симального  поглощения  звука  в  угле¬
кислоте  вследствие  добавки  различ¬
ных  посторонних  газов.
 /—Н2, 	2—Н20, 	3—H2S,  4—С6Н5СН3,
 5—CH3OH  и  6—С3Н7ОН.  См.  также
табл.  66.
 необходимых  для  одного  квантового  перехода
энергии  от  колебательной  степени  свободы  основ¬
ного  газа.
 Иттербек  с  сотрудниками  [964,  966,  975,
976]  и  Эйкен  с  сотрудниками  [569,  577]  также
исследовали  влияние  посторонних  газов  на  по¬
глощение  звука.  Теория  поглощения  звука  в  га-

§  4.  Поглощение  звука  в  газах
 337
 Таблица  66
 СМЕЩЕНИЕ  ЧАСТОТЫ  fm  (В  кгц)  ПРИ  ДОБАВЛЕНИИ
1%  ПОСТОРОННЕГО  ГАЗА
(см.  также  фиг.  373)
 С02
 М20
 cs2
 COS
 155
 342
 296
 336
 2250
 427
 2460
 4200
 20.5
 550
 304
 496
 930
 1100
 575
 871
 1830
 1780
 300
 316
 зовых  смесях  дана  в  работах  Лоулора  Г1189]
и  Буржена  [321];  в  работе  Маринса  [1286]
рассмотрено  влияние  термической  диффузии  на
поглощение  звука  в  газовых  смесях  (см.  также
Колер  [3302]).
 Изменение  поглощения  звука  в  углекислом
газе  при  увеличении  его  влажности  исследовали
Пильмайер,  Сакстон  и  Телфейр  [1585,  2049]
и  Пильмайер  и  Байерс  [1583].  При  этом  были
получены  следующие  интересные  результаты:
на  любой  частоте  по  мере  увеличения  содержания
водяных  паров  сначала  (при  сравнительно  малой
влажности)  наблюдается  резко  выраженный  ма¬
ксимум,  затем,  при  большей  влажности,  наблю¬
дается  второй,  слабо  выраженный  максимум
поглощение  это  заставляет  предполагать  нали¬
чие  двух  различных  времен  релаксации.
 В  целом  ряде  проблем  прикладной  акустики,
например  в  вопросах  ультразвуковой  связи,
особенно  важное  значение  имеет  поглощение
звука  в  воздухе.  Впервые  оно  было  измерено
в  1911  г.  Неклепаевым  [1405]  в  диапазоне  частот
130—400  кгц;  источником  звука  служила  пою¬
щая  дуга  (см.  гл.  II,  §  2).  Позднее  измерения
поглощения  в  воздухе  производились  Гроссма¬
ном  [749],  Кнудсеном  [1083—1086],  Краснуш-
киным  [1119,  1120],  Моктаром  и  Ричардсоном
[1367],  Пильмайером  [1565]  и  Сивианом  [1941].
Коэффициент  поглощения  в  воздухе  лишь  не¬
значительно  превышает  значение,  даваемое  клас¬
сической  теорией  (см.  также  табл.  64).  Встре¬
чающиеся  значительные  расхождения  результа¬
тов,  приводимых  разными  авторами,  объясняют¬
ся  большим  увеличением  поглощения  при  нали¬
чии  в  воздухе  даже  следов  С02  или  водяных
 22 	л.  Бергман
 паров.  В  настоящее  время  наиболее  точным  зна¬
чением  коэффициента  поглощения  считается  по¬
лученное  Краснушкиным  значение  аХ2=225±
±5-10~6  см,  откуда  а=0,697  смГ1  и  a/f2  —
=  1,85-Ю~13сек2/см.  В  работе  Пильмайера  [1580]
дан  критический  обзор  значений  авозд^  получен¬
ных  разными  авторами.
 Фиг.  374.  Коэффициент  поглоще¬
ния  на  \  см  ъ  воздухе  при  темпера¬
туре  20°  С  и  при  различной  относи¬
тельной  влажности.
 Кнудсен  Г1083—1085],  Кнезер  и  Кнудсен
[1078],  а  также  Кнудсен  и  Оберт  [1092,  1093]
исследовали  поглощение  звука  в  воздухе  в  за¬
висимости  от  влажности,-  пользуясь  описанным
выше  реверберационным  методом;  обзор  при¬
веден  у  Кнуд  сена  [3290].  Измерения  импульсным
методом  в  области  частот  22—110  кгц  в  интер¬
вале  давлений  11—735  мм  рт.  ст.  выполнены
Ротенбергом  и  Пильмайером  [3902].  Гопальи
[2909]  нашел  ясно  выраженный  максимум  по¬
глощения  в  воздухе  на  частоте  455  кгц  (а*  =
 0,017)  при  влажности  48%;  к  тому  же  значению
привели  и  измерения  Верма  [4336]  на  частоте
1,46  мггц.  Измерения  зависимости  поглощения
в  воздухе  при  добавлении  различных  количеств
С02  производил  Роджерс  [1746,  1747].
 На  фиг.  374  показаны  графики  зависимости
коэффициента  поглощения  по  интенсивности
т=2а  от  частоты  /  при  различной  относительной
влажности  и  температуре  20°  С;  на  фиг.  375
даны  аналогичные  графики  для  различных  тем¬
ператур  при  50%  влажности  (по  Кнезеру
[1069]).  Графики  показывают  быстрый  рост  по¬
глощения  на  больших  частотах  при  повышении
температуры  и  влажности.  На  фиг.  375  дана
также  вычисленная  кривая  классического  по¬
глощения  ткласе.,  зависящего  лишь  в  незначи¬
тельной  мере  от  температуры  и  ничтожно  малого
по  сравнению  с  молекулярным  поглощением.
 До  сих  пор  нельзя  дать  однозначного  объяс¬
нения  сильного  влияния  примеси  водяного

Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 пара  на  время  установления  колебательной  со¬
ставляющей  теплоемкости  и  тем  самым  на  зави¬
симость  максимального  поглощения  звука  от
частоты.  Может  быть,  здесь  имеют  место  тройные
соударения,  при  которых  одновременное  соуда¬
рение  колеблющейся  молекулы  02  с  двумя  моле¬
кулами  Н20  облегчает  переход  энергии  из  коле¬
бательной  формы  в  поступательную  или  вра¬
щательную  энергию.  С  другой  стороны,  не
исключается,  что  аномальное  действие  Н20  на
поглощение  звука  обусловлено  теоретически  воз¬
можной  реакцией  02+2Н20=2Н202  (см.  в  §  3),
п.  3  этой  главы  соображения  Франка  и  Эйкена).
 Фиг.  375.  Коэффициент  поглоще¬
ния  на  \  см  в  воздухе  при  относи¬
тельной  влажности  50%  и  при  раз¬
личных  температурах.
 Недавно  Сивиан  Г1941  ]  измерил  поглощение
звука  в  02,  N2,  а  также  в  смесях  02—N2
и  02—N2—С02,  по  составу  соответствующих
воздуху.  И  здесь  полученные  значения  коэф¬
фициента  поглощения  в  чистых  газах  и  в  сме¬
сях  оказались  примерно  в  1,5  раза  больше  значе¬
ний,  даваемых  классической  теорией;  добавле¬
ние  же  больших  количеств  С02  и  водяных  паров
обусловливает  значительное  увеличение  погло¬
щения.
 Наряду  с  молекулярным  поглощением  во
влажном  воздухе,  наблюдающемся  лишь  при
наличии  в  воздухе  воды  в  виде  паров,  наличие
воды  в  виде  тумана  вызывает  дополнительное
поглощение,  обусловленное  водяными  каплями.
 Как  показали  более  старые  качественные
опыты  Альтберга  и  Гольцмана  [104]  по  погло¬
щению  звука  дымами  на  частотах  5—22  кгц,
наличие  в  газе  мелких  частиц,  например,  в  слу¬
чае  тумана  или  вообще  аэрозоля  сильно  увели¬
чивает  поглощение.  Теория  этого  явления,  при¬
мыкающая  к  более  ранним  работам  Релея,
была  дана  впервые  Севеллом  [1918]  в  связи
с  вопросом  о  распространении  слышимого  звука
 где  п—число  частиц  радиуса  г,  [х—кинематиче¬
ская  вязкость,  а)=2тс/—круговая  частота  и  с—
скорость  звука.  Первые  два  члена  в  скобках
соответствуют  потерям,  обусловленным  вязко¬
стью,  третий  член  отвечает  ослаблению  звука,
обусловленному  рассеянием  звуковых  волн  на
частицах.  Пока  размеры  частиц  малы  по  срав¬
нению  с  длиной  звуковой  волны,  главную  роль
в  ослаблении  звука  играет  трение  о  взвешенные
частицы  периодически  обтекающего  их  газа,
влияние  же  рассеяния  пренебрежимо  мало.
 Лайдлер  и  Ричардсон  [1169]  эксперимен¬
тально  исследовали  на  частотах  42,  98  и  695  кгц
поглощение  звука  в  дымах  стеариновой  кислоты
и  окиси  магния,  а  также  в  аэрозоле,  получен¬
ном  распылением  порошка  ликоподия  в  воздухе.
Для  ликоподия,  споры  которого  обладают  весьма
стабильной  величиной  (2г^5  (а),получено  удо¬
влетворительное  согласие  с  теоретической  за¬
висимостью  поглощения  звука  от  концентрации
частиц.
 Как  упоминалось  выше,  формула  (291)  при¬
годна  только  для  случая,  когда  частицы  не  при¬
нимают  участия  в  колебаниях  газа.  Однако  по
мере  уменьшения  размера  частиц  это  условие
нарушается.  Легко  видеть,  что  потери  на  тре¬
ние  зависят  от  степени  участия  частиц  в  коле¬
баниях  газа,  которое  может  быть  выражено
отношением  амплитуды  колебания  частиц  Хр,
к  амплитуде  колебания  газаХ^.  Брандт,  Фройнд
и  Гидеман  [358—360]  вывели  следующую  фор¬
мулу,  определяющую  в  первом  приближении
обусловленный  трением  частиц  коэффициент  до¬
бавочного  поглощения  а'  в  аэрозоле,  содержа¬
щем  п  частиц  радиуса  г  на  единицу  объема:
 (292)
 Здесь  b—«подвижность»  частиц,  определяемая  по
формуле  Стокса  6  =  1  /бтст^г,  у—вязкость  газа,
р—плотность  и  с—скорость  звука.  Зависимость
величины  Хр/Хд  от  радиуса  частиц  г  и  частоты
звука  /  рассматривается  в  гл.  VI,  §  6,  п.  1.  Чем
меньше  размеры  частиц  аэрозоля,  тем  выше
частота,  на  которой  начинается  увеличение  до¬
полнительного  поглощения.  Недавно  Эпштейн
 в  тумане.  Предполагая,  что  взвешенные  части¬
цы  не  принимают  участия  в  колебании  газа,
Севелл  вывел  следующую  формулу  для  допол¬
нительного  коэффициента  поглощения,  обуслов¬
ленного  наличием  частиц:

§  4.  Поглощение  звука  в  газах
 339
 и  Кархарт  [4696]  теоретически  рассмотрели  по¬
глощение  звука  во  взвеси  сферических  водяных
капель  в  воздухе  как  явление  диффракции  с  од¬
новременным  учетом  вязкости  и  теплопровод¬
ности1).
 Наконец,  следует  упомянуть  еще  о  двух
работах  Иттербека  и  Тиса  [980,  981],  в  которых
исследуется  влияние  магнитного  поля,  перпенди¬
кулярного  к  направлению  распространения
звука,  на  поглощение  в  газах.  Исследования
в  Н2,  N2  и  N0  не  обнаружили  изменения  по¬
глощения,  тогда  как  в  02  при  наличии  магнит¬
ного  поля  наблюдалось  уменьшение  поглощения,
зависящее  как  от  температуры,  так  и  от  давле¬
ния.  Наибольшее  уменьшение  поглощения,  рав¬
ное  31%,  наблюдалось  при  комнатной  темпера¬
туре,  давлении  1  атм  и  напряженности  магнит¬
ного  поля  5900  эрстед;  при  давлении  0,3  атм
 КОЭФФИЦИЕНТЫ  ПОГЛОЩЕНИЯ  ЗВУКА  ДЛЯ  РАЗЛИЧНЫХ  ГАЗОВ
 другими  путями  явление  уменьшения  вязкости
газов  в  магнитном  поле1).
 Ричардсон  [1727]  нашел  небольшое  увели¬
чение  поглощения  звука  в  углекислом  газе  при
облучении  его  инфракрасным  светом,  прерывае¬
мым  с  частотой,  равной  частоте  собственных  коле¬
баний  газд;  причиной  здесь,  очевидно,  является
нагревание  газа  и  связанное  с  ним  повышение
энергии  колебаний  молекул.  Ф.  Фрай  и  В.  Фрай
[2835]  поставили  опыты  с  целью  выяснения
возможности  использования  ультразвуковой
волны  в  газе  в  качестве  детектора  падающего
модулированного  инфракрасного  излучения.  Они
воспользовались  интерферометром  с  двумя  кри¬
сталлами  с  частотой  922  кгц.  В  чистом  воздухе
амплитуда  модуляции,  измеренная  на  приемном
кварце,  быстро  падает  при  увеличении  частоты
модуляции;  в  смеси  же  С02—Н20,  в  которой
 Таблица  67
 Газ
 Темпера¬
 тура,
 °С
 Скорость
 звука,
 м/сек
 Частота
 f,
 кгц
 Давле¬
ние,  атм
 «//2,
 1  0  I3  секЪ/см
 а\Ъ,  10—4  см
 а\  •
эксп.
 104
 теорет.
 Автор
 эк  СП.
 теорет.
 эк  СП.
 теорет.
 Аг
 20
 321
 4250
 1
 1,9
 1,9
 1,95
 1,95
 259
 259
 Келлер
 Не
 17,5
 997
 598,9
 0,99
 2,96
 0,52
 29,4
 5,2
 177
 31
 Иттербек,
 Марине
 Ne
 19
 450
 304,4
 0,65
 5,82
 1,87
 11,8
 3,8
 79,8
 25,7
 Иттербек,
 Тис
 н2
 19,9
 1329
 598,9
 1
 3,58
 0,17
 60,5
 2,9
 280
 13,5
 Иттербек,
 Марине
 о2
 19,6
 327
 598,9
 0,99
 1,68
 1,68
 »,8
 1,8
 32,9
 32,9
 Иттербек,
 Тис
 n2
 19,9
 349
 598,9
 0,97
 1,35
 1,39
 1,65
 1,7
 28,4
 29,1
 Иттербек,
 Тис
 со2  ......
 16,6
 277
 304,4
 0,98
 27,1
 1,44
 20,7
 1,1
 228
 12,1
 Иттербек,
 Марине
 со
 18,7
 349
 304,4
 0,85
 5,78
 1,47
 7,05
 1,8
 61,4
 15,7
 Иттербек,
 Марине
 N0
 16,3
 334
 598,9
 0,95
 1,83
 1,56
 2,05
 1,75
 36,7
 31,3
 Иттербек,
 Тис
 изменения  поглощения  уже  не  наблюдалось.  При
повышении  температуры  до  50°  эффект  сохра¬
нялся  до  более  низких  давлений.  До  сих  пор
еще.  не  имеется  удовлетворительного  объяснения
этого  явления,  дополняющего  обнаруженное
 х)  Следует  отметить  в  этой  связи  работу  В.  В.  Вла¬
димирского  «К  теории  распространения  звука  в  дисперс¬
ных  системах»  (Научный  сборник  студентов  МГУ,  Физи¬
ка,  вып.  X,  кн.  2,  1939).—Прим.  ред.
 наблюдается  максимальное  поглощение,  эта
величина  практически  не  зависит  от  частоты
модуляции  инфракрасного  излучения.  В  первом
случае  мы  имеем  дело  просто  с  нагреванием  газа
на  рабочем  участке  и  с  соответствующим  изме-
 *)  См.  Н.  Senftleben  Н.  Gladisch,  Der
EinfluBeines  magnetischen  Feldes  auf  die  innere  Reibung
von  Gasen,  Ann.  d.  Phys.  (5), 	30,  713  (1937);
 M.  Trautz,  E.  Froschel,  Die  Anderung  der  inneren
Reibung  von  paramagnetischen  Gasegn  im  Magnetfeld,
Ann.  d.  Phys.  (5),  22,  223  (1935).
 22*

340 	Глава  IV.  Измерение  скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах
 нением  длины  звуковой  волны,  что  связано  с  из¬
вестной  инерцией  процесса;  во  втором  случае
изменяется  состояние  возбуждения  молекул,  а
вместе  с  тем  и  молекулярное  поглощение.  Про¬
должение  этих  опытов,  находящихся  в  началь¬
ной  стадии,  должно  представить  интерес  и  для
исследования  инфракрасных  лучей.
 Кудрявцев  [3337]  нашел,  что  при  облучении
ультрафиолетовым  светом  поглощение  звука
в  воздухе  несколько  уменьшается.
 В  табл.  67  даны  коэффициенты  поглощения
а//2,  аX2  и  аХ  для  ряда  газов.  Значения,  напе¬
чатанные  жирным  шрифтом,  непосредственно
измерены  авторами,  которые  указаны  в  по¬
следнем  столбце  таблицы,  остальные  значения
рассчитаны  на  основании  этих  данных.  Тео¬
ретические  значения  вычислены  по  классиче¬
ской  теории  (см.  п.  1  этого  параграфа).  Все  зна¬
 чения  затухания,  приведенные  в  таблице,  отно¬
сятся  к  спаданию  амплитуды  (см.  примечание
на  стр.  273).
 Большое  поглощение  звука  в  углекислом
газе  было  использовано  недавно  Кейделем
[3241,  3245]  для  определения  с  медицинскими
целями  содержания  углекислого  газа  в  воздухе,
выдыхаемом  человеком.  Протекающий  через  не¬
большую  измерительную  камеру  воздух  прони¬
зывается  звуковым  пучком  с  частотой  57  кгц,
создаваемым  хорошо  стабилизованным  магнито-
стрикционным  излучателем.  В  качестве  прием¬
ника  звука  применен  настроенный  на  излучае¬
мую  частоту  кристаллический  микрофон,  на¬
пряжение  с  которого  после  усиления  подается
на  регистрирующий  прибор.  При  времени  уста¬
новления  1,2  сек.  точность  измерения  достигает
примерно  0,5%  С02.

Глава  V
 ИССЛЕДОВАНИЕ  ЗВУКОВЫХ  КОЛЕБАНИЙ  В  ТВЕРДЫХ  ТЕЛАХ.
ОПРЕДЕЛЕНИЕ  УПРУГИХ  И  ФОТОУПРУГИХ  ПОСТОЯННЫХ  ПРИ
 ПОМОЩИ  УЛЬТРАЗВУКА
 §  1.  ИЗМЕРЕНИЕ  СКОРОСТИ  ЗВУКА  И  ОПРЕДЕЛЕНИЕ  УПРУГИХ^ПОСТОЯННЫХ  ТВЕРДЫХ  ТЕЛ
 В  то  время  как  в  жидкостях  и  газах  возможен
только  один  тип  волн,  а  именно  волны  сжатия,
т.  е.  чисто  продольные  колебания,  в  твердых
телах,  кроме  того,  могут  распространяться  еще
поперечные  и  крутильные  колебания,  обуслов¬
ливающие  появление  поперечных  волн,  или  волн
сдвига  (фиг.  376,  а  и  б).  Причина  этого  явления
 в  пластине  определенной  толщины,  бесконечно
протяженной  в  двух  других  направлениях,  по
этим  направлениям  вместо  поперечных  волн
могут  распространяться  волны  изгиба;  при  этом
частицы  среды  получают  смещения,  показанные
на  фиг.  376,  в.  Чисто  поперечное  движение  со¬
вершают  при  этом  только  частицы,  лежащие
 Ф  376.  ТипьГволн  в  твердом  теле.
 а—продольные  волны,  б—поперечные  волны,  в—изгибные  волны,  г—волны  рас¬
тяжения.
 заключается  в  том,  что  в  твердых  телах,  помимо
чистого  сжатия  или  разрежения,  могут  возни¬
кать  и  сдвиговые  напряжения  в  результате  дефор¬
маций  сдвига;  в  обычных  жидкостях  и  газах  это
невозможно,  так  как  для  них  модуль  сдвига
равен  нулю  (см.  также  гл.  IV,  §  2,  п.  7).
 В  жидкостях  и  газах  приходится  иметь  дело
лишь  с  объемной  упругостью;  в  твердых  же  те¬
лах  наряду  с  ней  появляется  упругость  формы.
Таким  образом,  в  ограниченной  среде  характер
возбужденных  волн  зависит  еще  и  от  формы  тела,
что  часто  очень  усложняет  картину.  Например,
 в  средней  плоскости;  частицы,  лежащие  вне  ее,
испытывают  также  и  продольные  смещения.
Чисто  изгибные  волны  получаются  только  тогда,
когда  длина  волны  \  велика  по  сравнению  с  тол¬
щиной  пластины  d\  практически  это  условие
можно  считать  выполненным  уже  при  )Jd^  10.
 При  ограничении  среды  в  двух  измерениях
получается  тело,  имеющее  форму  стержня,  в  ко¬
тором  звуковые  волны  распространяются  в  на¬
правлении  его  оси  не  в  виде  чистых  продольных
волн,  а  в  виде  волн  растяжения  (фиг.  376,  г),
связанных  с  изменением  поперечных  размеров

342
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 стержня.  Вдоль  стержня  могут  распространяться
также  крутильные  колебания  в  виде  так  называе¬
мых  крутильных  волн.  Кроме  того,  возможно
возникновение  продольных  волн  в  радиальном
направлении;  явления  связи  между  такими  ра¬
диальными  колебаниями  и  колебаниями  в  напра¬
влении  оси  стержня  могут  повести  к  весьма  слож¬
 ной  волновой  картине  (см.  п.  3  настоящего  пара¬
графа).  Кроме  этих  волн,  на  поверхности  твер¬
дого  тела  могут  возникать  еще  и  так  называемые
поверхностные  волны.  Теоретически  они  впер¬
вые  были  рассмотрены  Релеем  и  поэтому  в  ли¬
тературе  часто  называются  релеевскими.  В  табл.
67а  дана  сводка  различных  типов  волн,  возмож-
 типы  волн  И  СКОРОСТИ  ЗВУКА  В  ТВЕРДЫХ  ИЗОТРОПНЫХ  СРЕДАХ
 Таблица  67а
 Форма  волны
 Среда
 неограниченная:
 X  <  размеров  тела
 ограниченная:
 X  ^  размеров  тела
 Определения  и  обозначения
 Примечания
 Чисто  продоль¬
ные  волны
(фиг.  376,  а)
 Чисто  попереч¬
ные  волны
(фиг.  376,  б)
 Волны  растя¬
жения
(376,  г)
 Волны  изгиба
(фиг.  376,  в)
 Поверхностные
 волны
 Крутильные
волны  (см.  п.  3
этого  пара¬
графа)
 Продольные  ра¬
диальные  вол¬
ны  (см.  п.  3
этого  пара¬
графа)
 Не  бывают
 Не  бывают
 Не  бывают
 Не  бывают
 Не  бывают
 ■а  V  а
 Не  бывают
 Не  бывают
 К  1:  Пригодно  также  для
жидкостей  и  газов
 К  2:  а  —  ко  эффициент
Пуассона  поперечного
сжатия:  0  <  а  <  0,5
 КЗ:  5,  jx  —  постоянные
Ламе
 К  4:  [х  —  постоянная  Ла¬
ме,  т.  е.  модуль  сдви¬
га,  кручения,  среза
 К  5:  *  Е/2\х  =  1  +  а
 Кб,  2,  5:  Е  —  модуль
Юнга.  Среда  в  виде
стержня
 К  8:  Среда—  бесконечно
длинный  стержень  ра¬
диуса  г
 К  9:  Среда  —  бесконеч¬
ная  пластина  толщины  d
 Иначе  называются  ре¬
леевскими  волнами
 К  И:  Среда  —стержень
или  труба
 К  12:  Среда  —  бесконеч¬
но  длинный  стержень
радиуса  г
 Характеризуются  не  ско¬
ростью  звука  с.  а  соб¬
ственной  частотой  f
 Скорость  изгибных
волн  зависит  от
длины  волны  (или
от  частоты)
 х  —корень  уравне¬
ния  xJ0(х)+
 w=0’
 где  /0  и  J1  —  бес¬
селевы  функции
нулевого  и  пер¬
вого  порядка

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 ных  в  твердом  теле,  а  также  формул  для  ско¬
рости  их  распространения.  Ниже  будут  подроб¬
нее  рассмотрены  отдельные  случаи.
 1. 	Бесконечно  протяженная  среда
 Исследуемую  среду  можно  считать  беско¬
нечно  протяженной,  если  ее  размеры  очень  ве¬
лики  по  сравнению  с  длинами  распространяю¬
щихся  в  ней  упругих  волн1).  Скорости  распро¬
странения  разных  типов  волн,  могущих  распро¬
страняться  в  твердом  теле,  различны  и  зависят
от  упругих  постоянных  среды.  В  наиболее  про¬
стом  случае  изотропной  среды  ее  упругие  свой¬
ства  характеризуются  двумя  постоянными;  в  ани¬
зотропных  телах—кристаллах—число  постоян¬
ных  определяется  кристаллографической  си¬
стемой.  Упругие  свойства  правильного  кристал¬
ла  определяются  тремя  постоянными,  кристалла
тригональной  или  тетрагональной  системы—
шестью,  кристалла  моноклинной  системы—три¬
надцатью  и  кристалла  триклинной  системы—
двадцатью  одной  постоянной2).
 Упругие  свойства  изотропного  тела  могут
быть  описаны  двумя  упругими  постоянными  Ламе
о  и  р-3).  Постоянная  р.  представляет  собой
модуль  сдвига.  В  теории  упругости4)  показы¬
вается,  что  скорость  распространения  чистых
продольных  волн  в  бесконечно  протяженной
среде  выражается  формулой
 (293)
 *)  Это  условие  недостаточно.  В  действительности
понятием  о  неограниченной  среде  можно  пользоваться
даже  при  соблюдении  этого  условия  лишь  тогда,  когда
можно  практически  не  считаться  с  волнами,  отражен¬
ными  от  границ  тела  (например,  в  определенные  мо¬
менты  времени  при  импульсном  излучении,  или  при
наличии  достаточного  затухания  в  среде  при  непрерыв¬
ном  излучении).—Прим.  ред.
 2) 	В  то  время  как  в  принимаемой  здесь  за  основу
теории  упругости  кристаллов  Фохта  и  Борна  предпола¬
гается,  что  силы,  возникающие  между  атомами  в  кри¬
сталле  при  изменении  межатомных  расстояний,  яв¬
ляются  центральными,  недавно  Лаваль  [J.  Laval,
С.  R.  Acad.  Sci.,  Paris,  232,  1947  (1951)]  связал  эти  силы
с  тензором  смещений  и  получил  для  триклинной  системы
45  упругих  постоянных.
 •  3)  Обычно  упругие  постоянные  Ламе  обозначаются
через  X  и  {л.  Однако,  поскольку  в  настоящей  книге  X
обозначает  длину  волны  звука,  мы  пользуемся  здесь
обозначением  В.
 4)  См.,  например,  Cl.  Schaefer,  Einfuhrung  in
 die  theoretische  Physik,  Bd.  I.  3  Aufl.,  Berlin,  1929.
 (См.  перевод:  К-  Шефер,  Введение  в  теоретическую
физику,  М.—Л., 	1934; 	см.  также  Лейбензон,
 Краткий  курс  теории  упругости,  ОГИЗ,  1942.—Прим.
ред.)
 *)  Коэффициентом  Пуассона  а  называется  отноше¬
ние  относительного  уменьшения  поперечного  размера
стержня  к  относительному  увеличению  его  продоль¬
ного  размера  при  растяжении.  Опыт  показывает,  что
а  лежит  между  0,2  и  0,5.  Часто,  особенно  в  технике,
коэффициентом  Пуассона  называют  обратную  величину
1/а=т,  т.  е.  отношение  продольного  удлинения  к  попе¬
речному  сжатию.  Это  легко  может  привести  к  ошибкам.
При  пользовании  величиной  т  получаются  следующие
соотношения:  <7=£т/[2(т+1)],  m=2G/(E—2G).  Здесь
вместо  {л  модуль  сдвига  обозначен,  как  это  часто  делается
в  технике,  через  G.
 где  р—плотность,  а  скорость  распростанения
чистых  поперечных  или  сдвиговых  волн—фор¬
мулой
 Для  практических  целей  оказалось  целесо¬
образным  ввести  еще  две  постоянные:  модуль
Юнга  Е  и  коэффициент  поперечного  сжатия,
или  коэффициент  Пуассона  о1),  которые  опреде¬
ляются  формулами:
 Разумеется,  три  величины  Е,  (л  и  о  не  незави¬
симы;  они  связаны  друг  с  другом  соотношением
 При  использовании  этих  соотношений  формулы
(293)  и  (294)  принимают  следующий  вид:
 Чтобы  с  было  выражено  в  см!сек,  Е  и  р.  должны
быть  выражены  в  дин/см2.  Если  Е  и  р.  выражены,
как  это  часто  делается  в  технике,  в  кг!мм2,  то  для
перевода  в  дин!см2  достаточно  умножить  соот¬
ветствующие  величины  на  9,81  •  107.
 Как  известно,  модуль  Юнга  Е  связан  с  мо¬
дулем  всестороннего  сжатия  Q  соотношением.

344
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 Таким  образом,  формулы  (298)  и  (299)  можно
также  представить  в  виде
 позволяющее  рассчитать  коэффициент  попереч¬
ного  сжатия  по  отношению  скоростей  продоль¬
ной  и  поперечной  волн.  Скорость  распростране¬
ния  поверхностных,  или  релеевских,  волн,  рас¬
пространяющихся  вдоль  граничной  поверхности
бесконечно  протяженной  среды,  определяется
формулой
 (303)
 где  aL—угол  падения  продольной  волны,  pf—
угол  преломления  поперечной  волны,  (3*—угол
преломления  продольной  волны,  сц  и  сщ—ско¬
рости  распространения  продольных  волн  соот¬
ветственно  в  средах  I  и  //,  и  сщ—скорости
распространения  поперечных  волн  соответствен¬
но  в  средах  /  и  II.  Кроме  того,  углы  отражения
и  at  удовлетворяют  соотношениям
 (304)
 Фиг.  377.  Отраже¬
ние  и  преломление
продольной  волны  на
границе  двух  сред.
 Как  показано  на  фиг.  377,  при  падении  продоль¬
ной  волны  на  границу  двух  твердых  сред  /  и  II
и  при  условии  £//>£/  возникают  две  отраженные
и  две  преломленные  волны.  Если  среда  /  яв¬
ляется  жидкостью,  то  отраженная  поперечная
волна  отсутствует.
 Увеличивая  угол  падения  aL  продольной  вол¬
ны  начиная  от  0°,  придем  к  первому  критическому
углу  а/кр.-р  при  котором
угол  преломления  про¬
дольной  волны  ^  становит¬
ся  равным  90°.  Падающая
продольная  волна  при  этом
пол  ностью 	отр  ажается;
 в  среде  II  возникает  только
поперечная  волна.  При
дальнейшем  увеличении  aL
будет,  наконец,  достигнут
и  второй  критический  угол
а/кр.2,  при  котором  угол
преломления  поперечной
волны  (3,  становится  рав¬
ным  90°.  При  этом  угле
поперечная  волна  также  испытывает  полное
отражение.  Для  <^>а/кр2  в  среде  II  отсут¬
ствует  как  продольная,  так  и  поперечная
волна  и  волновая  энергия  не  может  переходить
из  среды  I  в  среду  II.  При  угле  падения,  лежащем
между  a/xp.j  и  а/кр.2,  в  среде  II  распространяется
только  поперечная  волна.  Значения  критических
углов  могут  быть  рассчитаны  по  формуле  (303);
для  этого  достаточно  положить  sinj^  =1  или
sinpf=l.  Например,  при  переходе  волны  из
воды  в  железо  критические  углы  равны  а/кр.1  =
14°40'  и  а/кр.2^26°20'.
 При  переходе  продольной  или  поперечной
волны  из  среды  с  большей  скоростью  распростра¬
нения  в  среду  с  меньшей  скоростью  всегда  воз¬
никают  оба  типа  волн  в  виде  отраженных  и  пре-
ломленых  лучей.  Только  в  том  случае,  если  сре¬
да  //  является  жидкостью,  в  ней  возникает  одна
продольная  преломленная  волна.  На  фиг.  378
даны  графики  зависимости  от  угла  падения  долей
энергии  отраженной  и  преломленной  волн  при
переходе  продольной  волны  из  железа  в  ксилол
и  из  пластмассы  декорит  в  ксилол.  Здесь  введены
обозначения:
 д^2 	Доля  энергии  в  отраженной  продольной  волне
 L  Доля  энергии  в  падающей  продольной  волне  ’
Доля  энергии  в  отраженной  поперечной  волне
 Доля  энергии  в  падающей  продольной,  волне  у
д|2,  __  Доля  энергии  в  прошедшей  продольной  волне
 1  F  Доля  энергии  в  падающей  продольной  волне
 При  этом  1  —  М1  =  Мг  +  М/г.
 Мт  =
 Отсюда  получаем
 Для  многих  материалов  с  приближенно  равно
х/4  и,  следовательно,  cjct  =]/3.
 Из  формулы  (301)  получаем  выражение
 В  первом  приближении  можно  положить  ско¬
рость  с0  равной  0,9  скорости  поперечных  волн.
Поверхностные  волны  в  ультразвуковой  области
можно  использовать  для  измерения  констант  ма¬
териалов.  Файрстон  и  Фредерик  [606]  приводят
описание  интерферометра,  в  котором  исполь¬
зуются  релеевские  волны.
 При  косом  падении  продольной  или  попереч¬
ной  волны  на  границу,  разделяющую  два  твер¬
дых  тела  или  твердую  и  жидкую  среды,  имеет
место  следующая  форма  закона  Снеллиуса:

§  1.  Измерение  скорости,  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел 	345
 Согласно  фиг.  378,  при  угле  падения,  равном,
например,  60°,  при  переходе  продольной  волны
из  железа  в  ксилол  около  90%  энергии  продоль¬
ной  волны  отражается  в  виде  поперечной  волны;
на  границе  декорит—ксилол  возбуждение  по¬
перечной  волны  максимально  также  при  угле
падения  6001).
 Фиг.  378.  Отражение  и  преломление  продольной  вол¬
ны  на  границе  двух  сред.
а—железо,  б—декорит.
 Особый  случай  проникновения  звуковой  вол¬
ны  в  среду,  в  которой  скорость  звука,  а  также
волновое  сопротивление  меняются  непрерывно,
был  разобран  теоретически  Хеллером  12994].
 В  твердых  телах  до  настоящего  времени  не  уда¬
валось  обнаружить  дисперсию  звука.  Однако  из¬
учение  скорости  распространения  излома  стекол
позволило  Смекалу  [1948]  установить,  что  имею¬
щиеся  в  твердых  телах  местные  нарушения  струк¬
туры  при  достаточной  однородности  среды  могут
привести  к  возникновению  хорошо  выраженных
областей  дисперсии  ультразвуковых  волн.  Для
неорганических  стекол  эти  области  соответствуют
пока  технически  недостижимым  частотам  порядка
1011  гц.  При  достаточной  равномерности  распре¬
деления  йарушений  структуры  большое  погло¬
щение,  возникающее  в  случае  резонанса,  обу¬
словливает  непроницаемость  среды  для  волн  вы¬
сокой  частоты.  Поскольку  вблизи  участков  на¬
рушения  структуры  упругие  напряжения  осо¬
бенно  велики,  при  изломе  эти  места  излучают
ультразвуковые  волны  с  частотой  порядка  1010  гц.
Эти  ультразвуковые  волны  обгоняют  распростра¬
няющийся  фронт  излома,  что  обусловливает  от¬
клонение  нормали  фронта  и  появление  борозд
 г)  Представление  указанных  энергетических  соот¬
ношений  в  виде  формул  см.,  например,  в  работе
С.  G.  Knott,  Phil.  Mag.,  48,  64  (1899),  а  в  особен¬
ности  A.  S  с  h  о  с  h,  Schallreflexion,  Schallbrechung
und  Schallbeugung,  Ergebn.  exakt.  Naturwiss.,  23,  127,
(1950).
 на  поверхности  излома  (Валлнер  [2112]).  Так,
на  зеркально  гладких  участках  поверхности  из¬
лома,  образующихся  при  разрыве  стеклянных
стержней,  появляются  два  пересекающихся  се¬
мейства  линий  (фиг.  379),  обмер  которых  по¬
зволяет  судить  как  о  скорости  распространения
звука,  так  и  о  скорости  распространения  излома.
Оказалось,  что  большая  часть  линий  соответ¬
ствует  ультразвуковым  волнам  с  частотой  не
менее  1010  гц,  распространяющимся  с  обычной
скоростью  поперечных  волн  (Смекал  [1949,  1950,
4115]).  Согласно  Керкгофу  [4794,  4795],  метод
Смекала—Валлнера  может  быть  дополнен  воз¬
действием  на  бегущий  излом  дополнительной  по¬
перечной  ультразвуковой  волны  (f~  10  мггц).
Тогда  на  поверхности  разрыва,  кроме  основного
семейства  «линий  Валлнера»,  о  которых  говори¬
лось  выше,  образуется  вторая  система  более
слабых  линий,  пересекающих  первые,  которые
могут  служить  «маркировочными».  По  этим  ли¬
ниям  можно  определить  скорость  излома  и  в  тех
случаях,  когда  естественная  поверхность  излома
не  позволяет  сделать  какие-либо  заключения.
 Соотношения  (293)—(299)  позволяют  опреде¬
лять  упругие  постоянные  изотропного  вещества
по  измерениям  скоростей  распространения  обоих
видов  упругих  волн  cL  и  ct.  Наиболее  известен
 Фиг.  379.  Поверхность  изло¬
ма  стеклянного  стержня  с  дву¬
мя  системами  линий  излома.
 следующий  метод:  в  длинных  стержнях  возбу¬
ждаются  трением  продольные  или  поперечные
колебания;  далее,  акустическим  методом  или  при
помощи  пылевых  фигур  Кундта  определяется
частота  f,  зная  которую  и  найдя  длину  упругой
волны  X  по  формуле 	где 	I—длина  стерж¬
 ня,  можно  вычислить  упругие  постоянные  Е,
[а  и  о.  Порядковый  номер  колебания  стержня  г
определяется  по  узлам  колебаний,  обнаруживае¬
мым,  например,  при  посыпании  стержня  по¬
рошком  ликоподия  (см.  фиг.  147).

346
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 Этот  так  называемый  динамический  метод,
к  которому  мы  еще  вернемся  в  дальнейшем,  по¬
зволяет  определить  адиабатические  упругие  по¬
стоянные,  тогда  как  общеизвестный  статический
метод  растяжения,  изгиба  или  кручения  дает
изотермические  упругие  постоянные  материала.
Уже  при  средних,  а  в  особенности  при  высоких
частотах  процесс  можно  считать  адиабатическим.
Изотермический  Еиз.  и  адиабатический  Еад.
модули  упругости  связаны  соотношением
 или  в  другой  форме
 где  а—линейный  коэффициент  расширения,  Т—
абсолютная  температура,  ср—удельная  тепло¬
емкость  при  постоянном  давлении,  a  J—механи¬
ческий  эквивалент  тепла,  равный  4,186-107
эрг/кал.  Последнее  соотношение  соответствует
соотношению  (175).  Разность  между  £aA.  и  Еи3.
вообще  не  превышает  0,5%.
 Согласно  Зинеру1),  величина  А  Е/Е  может
быть  определена  из  наблюдения  изгибных  коле¬
баний  стержня  по  логарифмическому  декременту
затухания  согласно  формуле
 Здесь  бМакс.—максимальный  декремент  затухания,
измеренный  в  функции  от  частоты.  Бенневитц
и  Ротгер  [229]  приходят  к  тому  же  результату
другим  путем.  Соответствующие  опыты  с  алю¬
минием  были  выполнены  Бардуччи  [2382,  2383].
 Шефер  и  Бергман  [1830—1835]  разработали
метод  определения  упругих  постоянных  прозрач¬
ных  веществ  при  помощи  диффракции  света  на
ультразвуке.  Большим  преимуществом  такого
метода  является  использование  одного  и  того  же
образца  исследуемого  материала  для  определе¬
ния  всех  его  упругих  постоянных,  причем  для
анизотропных  веществ  полученные  таким  обра¬
зом  величины  представляют  собой  замкнутую
систему  постоянных,  чего  до  сих  пор  нельзя
было  достигнуть  никаким  другим  методом.
 В  конце  первой  части  этой  книги  (гл.  III,
§  4,  п.  4),  рассматривая  явление  диффракции  све¬
та  на  ультразвуке,  мы  уже  установили,  что  при
взаимном  пересечении  систем  звуковых  волн
 г)  С.  Zener,  Internal  friction  in  solids,  Phvs.
Rev.  (2),  52,  230  (1937);  53,  90,  100,  582  (1938).
 образуется  пространственная  решетка  упругих
волн,  при  просвечивании  которой  видимым  све:
том  появляется  сложная  диффракционная  кар¬
тина.  При  этом  рассматривался  только  случай
наложения  систем  звуковых  волн  в  жидкости;
теперь  предстоит  рассмотреть  аналогичные  яв¬
ления  для  случая  прозрачного  твердого
тела.
 Представим  себе  стеклянный  куб,  в  котором
возбуждены  три  ультразвуковые  волны  в  на¬
правлениях,  перпендикулярных  к  трем  его  гра¬
ням,  для  чего,  например,  к  граням  куба  при¬
клеены  одинаковые  пьезокварцевые  пластинки,
возбуждаемые  на  собственной  частоте  упругих
колебаний  куба.  При  таком  выборе  частоты
в  кубе  возникают  стоячие  ультразвуковые  волны,
пересекающиеся  под  прямым  углом.  Оказывается,
однако,  что  для  достижения  желательного  резуль¬
тата  нет  нужды  в  таком  сравнительно  сложном
методе  возбуждения  волн.  Достаточно  приклеить
кварц  (или  притереть  его  на  масле)  к  одной  из
граней  куба  или,  еще  проще,  установить  куб
на  горизонтально  расположенной  пьезокварце¬
вой  пластинке.  При  этом  в  результате  попереч¬
ного  сжатия  в  кубе  возбуждаются  интенсивные
упругие  собственные  колебания  также  и  в  на¬
правлениях,  параллельных  поверхности  кварца.
Поскольку  пьезокварцевая  пластинка  может  быть
возбуждена  на  очень  большом  числе  гармоник
(см.  гл.  II,  §  5,  п.  2),  всегда  можно  подобрать
одну  или  несколько  гармоник,  для  которых  полу¬
чается  особенно  сильный  резонанс  куба.
 При  отображении  обычным  методом  изобра¬
жения  освещенного  отверстия  диафрагмы  сквозь
колеблющийся  куб  на  экран  получаются  чрез¬
вычайно  характерные  диффракционные  фигуры.
Для  изотропных  веществ  форма  этих  фигур  за¬
висит  исключительно  от  упругих  постоянных
колеблющегося  тела,  а  для  неизотропных—еще
и  от  направления  светового  пучка.  Получающиеся
диффракционные  фигуры,  однако,  совершенно
не  зависят,  от  формы  колеблющегося  тела:  без¬
различно,  будет  ли  это  куб,  прямоугольный
параллелепипед,  цилиндр  или  призма.  Это  объ¬
ясняется  тем,  что  длина  звуковых  волн,  опреде¬
ляющих  диффракцию,  имеет  величину  порядка
0,1—0,01  мм  и,  следовательно,  ничтожно  мала
по  сравнению  с  размерами  колеблющегося  тела.
Поэтому  граничными  условиями  здесь  можно
пренебречь  и  считать  рассматриваемое  тело  бес¬
конечно  протяженным.
 На  фиг.  380  приведена  диффракционная  кар¬
тина,  полученная  при  просвечивании  колеблю¬
щегося  стеклянного  куба  монохроматическим
светом.  Полученная  фигура  представляет  собой

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 347
 два  концентрических  кольца,  состоящих  из  от¬
дельных  ярких  интерференционных  точек.
 Сразу  видно,  что  внешнее  кольцо  не  является
спектром  первого  порядка  относительно  внут¬
реннего  кольца,  поскольку  диаметр  первого
меньше  удвоенного  диаметра  последнего.  Следо¬
вательно,  „внутри  стекла  должны  существовать
 или,  после  введения  упругих  постоянных,
 Фиг.  380.  Оптическая  диф-
фракдионная  картина  для  ко¬
леблющегося  стеклянного  куба.
 две  системы  волн  различной  длины,  порождаю¬
щих  диффракцию  света.  Эти  системы  волн  об¬
ладают  различными  скоростями  распростране¬
ния  и  создают  «диффракционные  решетки»  с  от¬
личающимися  постоянными.
 Фюс  и  Лудлоф  [674]  показали  на  основании
разработанной  ими  теории  диффракции  света
на  волнах  в  прозрачных  твердых  телах  (см.
ниже  в  этом  пункте),  что  внутренний  круг  обу¬
словлен  диффракдией  света  на  упругой  простран¬
ственной  решетке,  образованной  продольными
волнами,  а  внешний—на  решетке,  образованной
поперечными  (сдвиговыми)  волнами.  Пусть  \
и  \t—длины  продольных  и  поперечных  волн  соот¬
ветственно,  А—расстояние  от  диффрагирующего
куба  до  плоскости  экрана  и  Л—длина  световой
волны;  тогда,  согласно  обычным  диффракцион-
ным  формулам,  радиусы  диффракционных  колец
будут  равны
 Если  частота  упругих  колебаний  равна  f,  то
скорости  распространения  волн  выразятся  фор¬
мулами
 Поскольку  все  величины  в  правых  частях  этих
формул  известны,  для  определения  всех  упругих
постоянных  изотропного  тела  достаточно  од¬
ной  диффракционной  картины.
 Прежде  чем  более  подробно  рассматривать
описанный  метод,  следует  сказать  несколько  слов
о  том,  как  возникает  диффракция  света  на  по¬
перечных  волнах  при  освещении  обычным  све¬
том.  Как  было  указано  выше,  диффракция  света
 У
 Ф  и  г.  381.  Деформации  формы  в  твердом  теле,  порож¬
даемые  поперечной  волной  в  определенный  момент
времени.
 на  упругих  волнах  возможна  только  при  нали¬
чии  расположенных  на  одинаковых  расстояниях
сжатий  и  разрежений,  т.  е.  при  периодически
изменяющемся  показателе  преломления.  Такие
условия  создаются  в  продольной  волне,  но  не
в  поперечной,  где  возникают  только  деформации
сдвига.
 Представим  себе  ряд  смежных  элементов  объе¬
ма  в  изотропном  теле;  для  простоты  предполо¬
жим,  что  эти  элементы  имеют  квадратное  сече¬
ние.  Эти  элементы  изображены  в  верхнем  ряду
на  фиг.  381.  Если  теперь  вдоль  этого  ряда  распро¬
страняется  поперечная  вблна,  то  в  какой-то
момент  эти  элементы  примут  вид,  показанный
в  нижнем  ряду  на  фиг.  381.
 В  местах  наибольшей  амплитуды  колебаний
элементы  превращаются  в  равновеликие  ромбы,
 откуда  можно  вычислить  6  и  р.,  а  также  коэффи¬
циент  поперечного  сжатия  а.  После  несложных
преобразований  получаем  формулы

348
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 оси  которых  S  и  т]  наклонены  под  углом  почти
45°  к  горизонтали.  При  этом  оси  £  соответствуют
наибольшему  сжатию,  а  оси  т\—наибольшему
разрежению  или  наоборот,  в  зависимости  от
того,  расположен  ли  элемент  на  гребне  волны
(/  и  5)  или  в  ее  ложбине  (3  и  7).  В  узлах  волны
(2,  4  я  6)  элементы  не  испытывают  деформаций.
Расстояние  между  двумя  одинаково  деформиро¬
ванными  ромбами,  например  между  ромбами
/  и  5,  равно  Xf.
 Рассмотрим  теперь  случай,  когда  падающий
на  тело  свет  поляризован  в  направлении  £  или  tj;
тогда  периодические  изменения  линейной  плот-
носи  обусловят,  как  и  в  случае  продольной  вол¬
ны,  изменение  показателя  преломления  с  про¬
странственным  периодом  Xf.  При  этом  возни¬
кает  обычное  явление  диффракции,  т.  е.  справа
и  слева  от  центрального  изображения  появятся
боковые  спектры,  в  которых  свет  сохранит  свою
первоначальную  поляризацию.  Второй  скрещен¬
ный  с  первым  николь,  поставленный  на  пути
светового  пучка,  уничтожит  диффракционную
картину.  Пусть  теперь  поперечная  волна  осве¬
щается  неполяризованным  светом.  Световые  ко¬
лебания  можно  разложить  на  две  компоненты
по  направлениям  осей  £  и  т\\  как  разъяснено
выше,  каждая  из  компонент  образует  свою  диф¬
фракционную  картину,  причем  обе  картины,  точ¬
но  налагаясь  друг  на  друга,  дадут  спектры,  обра¬
зованные  неполяризованным  светом.
 Наконец,  в  несколько  более  сложном  случае
линейно  поляризованного  света,  колебания  в  ко¬
тором  происходят  в  произвольном  направлении,
также  наблюдается  явление  диффракции.  В  этом
случае  нужно  представить  себе,  что  колебания
в  падающем  свете  снова  разложены  на  две  ком¬
поненты  по  осям  5  и  т).  Поскольку  эти  компо¬
ненты  являются  когерентными,  при  их  суперпо¬
зиции  после  прохождения  через  звуковую  волну
возникает  эллиптически  поляризованное  коле¬
бание,  так  как  между  компонентами  по  осям
£  и  т]  возникает  разность  фаз  вследствие  разли¬
чия  показателей  преломления  (иначе  говоря,
вследствие  двойного  лучепреломления,  обуслов¬
ленного  напряженным  состоянием).  При  этом,
однако,  нужно  различать  эффекты,  обусловлен¬
ные  гребнем  и  ложбиной  волны:  эллипсы  коле¬
баний  в  соответствующих  точках  имеют  одина¬
ковую  форму  и  наклон,  однако  направления
обхода  в  них  противоположны,  так  как  при  пере¬
ходе  от  гребня  к  ложбине  обыкновенные  и  не¬
обыкновенные  лучи  меняются  ролями.
 Рассмотрим  подробнее  картину  световых  коле¬
баний  вдоль  упругой  волны.  На  фиг.  382  пред¬
ставлены  эллипсы  поляризации  для  случая  наи¬
 большего  сдвига  фаз,  равного  тс/2,  причем  число
изображенных  промежуточных  состояний  уве¬
личено  по  сравнению  с  фиг.  381.  В  узлах  2,
4  и  6  упругой  волны  свет  сохраняет  свою  пер¬
воначальную  линейную  поляризацию.  Коле¬
бания  в  точках,  лежащих  на  расстояниях,  рав¬
ных  одной  длине  волны,  происходят  в  фазе
 Ф  и  г.  382.  Состояние  поляризации  в  первоначально
линейно  поляризованном  световом  пучке  после  прохож¬
дения  им  поперечной  упругой  волны.
 (см.,  например,  одинаковые  эллипсы  1  я  5  или
3  и  7).  Поэтому  при  наблюдении  такой  попереч¬
ной  волны  в  поляризованном  свете  между  двумя
скрещенными  николями  при  условии,  что  плос¬
кость  поляризации  падающего  света  параллельна
или  перпендикулярна  к  направлению  распростра¬
нения  упругой  волны,  в  точках  1,  3,  5  и  7  имеет
место  наибольшее  двойное  лучепреломление,  по¬
ляризация  делается  эллиптической,  и,  следова¬
тельно,  делается  видимой  решетка  звуковых
волн  с  шагом  Х*/2;  картина  исчезает  при  повороте
плоскости  поляризации  на  45°.  Что  же  касается
интерференционной  картины,  то  места  макси¬
мальной  освещенности  появятся  в  направлениях,
для  которых  лучи  с  одинаковой  поляризацией
(т.  е.  лучи  1  и  5,  3  и  7  и  т.  д.)  имеют  разность
оптических  путей,  равную  тА,  где  т=  0,  1,  2,...
Таким  образом,  угол  диффракции  будет  опреде¬
ляться  решеткой  с  шагом  \t.
 Более  подробный  разбор  данного  вопроса
имеется  в  обстоятельной  работе  Шефера,  Берг¬
мана  и  Гёлиха  [1838].  Независимо  от  них  Мюл¬
лер  и  Нат  в  целом  ряде  работ  теоретически  раз¬
работали  вопрос  о  диффракции  света  на  продоль¬
ных  и  поперечных  звуковых  волнах  в  прозрачных
изотропных  телах  [1380,  1381,  1401, 	1404].
 Фотографии  на  фиг.  383  (см.  также  [1834])
иллюстрируют  изложенные  выше  соображения.
Фотография  а  снята  в  неполяризованном  свете.
Внутреннее  кольцо  значительно  ярче  наружного;
распределение  интенсивностей  равномерное  на
обоих  кольцах.  Фотография  б  соответствует  ли¬
нейно  поляризованному  свету  с  колебаниями  под
углом  45°.  Наружное  кольцо  остается  неизмен¬
ным,  во  внутреннем  же  в  двух  противоположных
точках,  соответствующих  наклону  в  45°,  наблю¬

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 349
 дается  минимум  интенсивности  света.  На  фото¬
графии  в,  полученной  между  двумя  скрещенными
николями,  наблюдается  4  точки  нулевой  интен¬
сивности.  В  наружном  кольце  исчезают  интер-
 Фиг.  383.  Оптические  диффрак¬
ционные  картины  для  колеблю¬
щегося  стеклянного  цилиндра  (по
Шеферу,  Бергману  и  Гёлиху).
 а—в  неполяризованном  свете,  б—в  ли¬
нейно  поляризованном  свете,  в—между
скрещенными  николями  и  г—между
параллельными  николями.
 ференционные  точки,  соответствующие  попереч¬
ным  волнам,  для  которых  направления  £  или
т],  совпадают  с  направлением  поляризации  па-
 Следует  добавить,  что  диффракция  света  на
поперечной  волне,  как  она  была  рассмотрена
выше,  конечно,  возможна  лишь  в  том  случае,
если  деформация  происходит  в  направлении,  пер¬
пендикулярном  к  направлению  распространения
света.  Когда  деформация  происходит  в  направ¬
лении  распространения  света,  то  диффракция
не  наблюдается.  С  этим  случаем  мы  еще  встре¬
тимся  ниже  в  этом  пункте  при  рассмотрении
анизотропных  тел.
 Здесь  следует  еще  заметить,  что  высказанные
в  разное  время  Гидеманом  и  Хёшем  [870,  873,
892]  утверждения  о  том,  что  наружное  диффрак-
ционное  кольцо  (фиг.  380)  появляется  в  резуль¬
тате  диффракции  света  на  продольных  компонен¬
тах  изгибной  волны,  не  имеют  под  собой  никакого
основания.  Действительно,  в  бесконечно  протя¬
женном  теле  (при  незначительной  длине  упругих
волн  стеклянный  образец  можно  считать  бес¬
конечно  протяженным)  не  могут  возникнуть  из-
гибные  волны.  На  это  же  указывает  в  цитиро¬
ванной  выше  работе  и  Мюллер  [1381].
 Итак,  для  получения  диффракции  света  на
поперечных  волнах  нет  никакой  необходимости
пользоваться  скрещенными  николями.  Однако  на
практике  их  применение  целесообразно,  так  как
оно  уменьшает  интенсивность  яркого  централь¬
ного  изображения  и  внутреннего  диффракцион¬
ного  кольца:  пользование  поляризованным  па-
 дающего  света.  Последняя  фотография,  г,  соот¬
ветствует  свету,  прошедшему  через  параллельные
николи.  Внутреннее  кольцо  имеет  тот  же  вид,
что  и  на  фотографии  б;  интерференционная  кар¬
тина  на  наружном  кольце  повернута  на  90°
по  сравнению  с  фотографией  в.  Ниже  в  настоящем
пункте  мы  еще  вернемся  к  вопросу  о  распределе¬
нии  интенсивности  на  фиг.  383  и  рассмотрим
его  более  подробно.
 дающим  светом  позволяет  уравнять  интенсив¬
ности  света  в  обоих  диффракционных  кольцах.
 Пользуясь  описанным  выше  методом,  Шефер,
Бергман  и  Гёлих  [1837,  1838],  а  также  Кунерт
[1150]  провели  систематическое  измерение  упру¬
гих  постоянных  150  сортов  оптического  стекла
фирмы  «Шотт».  На  фиг.  384  представлена  схема
применявшейся  ими  установки.  Свет  дуговой
лампы  L  проходит  через  монохроматор  М,  выход¬
 Ф  и  г.  384.  Схема  установки  для  получения  оптических  диффракционных
картин  для  колеблющихся  стеклянных  образцов  (по  Шеферу  и  Бергману).

350
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 ная  щель  которого  заменена  диафрагмой  В  с  круг¬
лым  отверстием  диаметром  около  30  р..  Столь
малое  отверстие  диафрагмы  выбирается  для  того,
чтобы  получить  возможно  меньшие  размеры  ин¬
терференционных  пятен.  Непосредственно  перед
диафрагмой  расположена  поляризующая  призма
N±,  а  позади  нее—поворачиваемая  четвертьвол¬
новая  слюдяная  пластинка  D.  При  помощи  длин¬
нофокусного  объектива  О  (/^30  см)  изображение
отверстия  диафрагмы  проектируется  через  ис¬
следуемый  стеклянный  куб  G  и  анализирующий
николь  N2  непосредственно  на  пленку  фотокамеры
 Фиг.  385.  Установка  для  определения  оптиче¬
ским  методом  упругих  постоянных  стекол  и  кри¬
сталлов  (по  Шеферу  и  Бергману).  .
 Лейка  К  (без  объектива).  Для  субъективного
наблюдения  и  для  фокусирования  диффракцион¬
ной  картины  на  пути  светового  луча  непосред¬
ственно  перед  камерой  вставляется  призма  Р
полного  внутреннего  отражения.  При  пользо¬
вании  призмой  диффракционная  картина  полу¬
чается  в  плоскости  V,  где  и  может  рассматри¬
ваться  через  лупу  А.  Для  возбуждения  колеба¬
ний  стеклянный  куб  притирается  при  помощи  кап¬
ли  масла  к  горизонтальной  пьезокварцевой
пластинке  Q.  Кварцевая  пластинка  с  металлизи¬
рованными  поверхностями  лежит  на  металли¬
ческой  рамке  R.  Такое  устройство  обеспечивает
излучение  звуковых  волн  кварцем  только  в  стек¬
лянный  куб.  Толщина  применявшихся  кварце¬
вых  пластинок  изменялась  от  1,8  до  2,3  мм;
пластинки  возбуждались  на  гармониках  от  3
до  9  номера,  т.  е.  на  частотах  3500—15000  кгц.
Более  подробные  сведения  о  характеристиках
оптической  части  установки  приведены  в  рабо¬
тах  [1837,  1838].
 На  фиг.  385  изображена  переносная  уста¬
новка  для  исследования  диффракции  света  в  ко¬
леблющихся  твердых  телах.  Справа  виден  осве¬
титель  В  с  лампой  накаливания  (6  в,  5  а),  осве¬
щающей  через  конденсор  малое  отверстие  в  диа¬
 фрагме;  световой  пучок  проходит  через  призму
полного  внутреннего  отражения  и  поступает  на
микрообъектив  М.  Полученное  уменьшенное  изоб¬
ражение  отверстия  (диаметром  около  0,01  мм)
и  является  источником  света;  при  помощи  объек¬
тива  О  этот  источник  фокусируется  на  пленке
фотокамеры  /С.  Непосредственно  за  объективом
находится  исследуемый  стеклянный  куб  G,  лежа¬
щий  на  горизонтальной  пьезокварцевой  пла¬
стинке.  Чтобы  увеличить  расстояние  между
стеклянным  кубом  и  плоскостью  изображения
в  фотокамере,  сохраняя  при  этом  небольшие  раз¬
меры  установки,  световой  пучок  дважды  отра¬
жается  под  прямым  углом  при  помощи  двух  призм
Р.  Визуальная  установка  на  фокус  производится
при  помощи  выдвижного  окуляра  С,  после  чего
диффракционная  картина  фотографируется,  ка¬
мерой  К.  Два  поворотных  поляризационных
фильтра  Fx  и  F2  позволяют  вести  работу  также
и  в  поляризованном  свете.  Вся  установка  смон¬
тирована  на  массивной  чугунной  плите.
 В  табл.  68  приведены  данные  измерений  упру¬
гих  постоянных  оптических  стекол  фирмы  «Шотт».
Значения  а  изменяются  в  пределах  от  0,194  до
0,284,  [I—от  2092  до  3596  кг!мм2,  а  значения  Е—
от  4090  до  9051  кг!мм2.  Значения  а  и  Е  измерены
С  ТОЧНОСТЬЮ  ОКОЛО  1  %,  (х—с  точностью  около
0,8%.  Такая,  на  первый  взгляд,  малая  точность
обусловлена  не  методикой,  которая  может  дать
значительно  более  точные  результаты,  а  неболь¬
шими  отклонениями  диффракционных  картин  от
круговой  формы,  вызванными,  по-видимому,  не¬
значительными  неоднородностями  или  внутрен¬
ними  напряжениями  в  исследуемых  сортах
стекла.
 В  работе  Кунерта  [1150]  более  подробно  ис¬
следована  зависимость  впервые  определенных
таким  образом  упругих  постоянных  от  сорта
стекла.
 Гидеман  и  Хёш  [856,  869—872,  892]  также
исследовали  упругие  постоянные  прозрачных
твердых  тел  при  помощи  ультразвука.  При  по¬
мощи  пьезокварца  в  исследуемом  стеклянном
блоке  возбуждались  плоские  звуковые  волны;
методом  вторичной  интерференции  визуализиро¬
вались  решетки  продольных  и  поперечных,  или
сдвиговых,  волн.  В  случае  поперечных  волн  на¬
блюдение  должно  производиться  в  поляризован¬
ном  свете  между  двумя  скрещенными  николями,
причем  плоскость  поляризации  падающего  света
должна  быть  либо  параллельна,  либо  перпенди¬
кулярна  к  фронту  звуковой  волны.
 Действительно,  только  в  этом  случае  направ¬
ление,  в  котором  напряжение  максимально,  со¬
ставляет  угол  в  45°  с  плоскостью  поляризации  и,

Коэффи¬
циент
попереч¬
ного
сжатия
ст-  104
 Модуль
сдвига
|л,  кг/мм%
 Модуль
упруго¬
сти  Е,
кг/мм^
 Тип  стекла
 Плотность
р,  г/см%
 Коэффи¬
циент
ь  попереч¬
ного
сжатия
о  -  104
 Модуль
сдвига
р.,  1гг/ммЪ
 Модуль
упруго¬
сти  Е,
кг/мм'*
 Тип  стекла
 Плотность
о,  г/смЗ
 УПРУГИЕ  ПОСТОЯННЫЕ  ОПТИЧЕСКИХ  СТЕКОЛ  ФИРМЫ  «ШОТТ»  (ЙЕНА),  ИЗМЕРЕННЫЕ  ПРИ  ПОМОЩИ  УЛЬТРАЗВУКА
 Таблица  68

352
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 Таблица  68  (Продолжение)
 Тип  стекла
 Плотность
p,  г/смЯ
 Коэффи¬
циент
попереч¬
ного
сжатия
а  -  104
 Модуль
сдвига
IX,  кг/мм%
 Модуль
упруго¬
сти  Е,
кг/ммъ
 Тип  стекла
 Плотность
p,  г/смь
 Коэффи¬
циент
попереч¬
ного
сжатия
а-  104
 Модуль
сдвига
р.,  кг/мм%
 Модуль
упруго¬
сти  Е,
кг/мм2
 BaLF  1
 3,10
 2350
 2728
 6740
 F  1
 3,68
 2289
 2340
 5751
 2
 3,19
 2461
 2783
 6936
 2
 3,59
 2211
 2394
 5492
 3
 3,16
 2490
 2871
 7172
 3
 3,51
 2290
 2270
 6070
 4
 3,17
 2490
 3104
 7756
 4
 3,57
 2227
 2329
 5847
 5
 2,95
 2319
 7673
 6584
 5
 3,45
 2183
 2505
 5579
 6
 3,33
 2565
 3029
 7612
 6
 3,76
 2327
 2295
 5695
 7
 3,35
 2511
 2887
 7224
 7
 3,61
 2368
 2220
 6105
 8
 2,98
 2305
 2724
 6703
 8
 3,40
 2180
 2492
 5658
 SSK  1
 3,64
 2640
 3149
 7959
 9
 3,56
 2206
 2597
 6339
 2
 3,68
 2650
 3159
 7990
 10
 3,61
 2238
 2494
 6104
 3
 3,60
 2597
 3048
 7678
 11
 2,66
 2285
 3456
 8492
 4
 3,61
 2684
 3223
 8177
 BaSF  1
 3,67
 2393
 2547
 6313
 5
 3,77
 2742
 3419
 8712
 2
 3,97
 2470
 2495
 6221
 6
 3,39
 2589
 3484
 8772
 3
 3,50
 2302
 2508
 6170
 7
 3,34
 2616
 3454
 8716
 4
 3,88
 2491
 26/5
 6683
 8
 3,25
 2650
 3299
 8347
 5
 3,48
 2329
 2607
 6428
 6
 3,79
 26S4
 3289
 8331
 LLF  1
 2,94
 2101
 2561
 6199
 7
 3,85
 2/40
 3591
 9151
 2
 2,90
 2030
 2569
 6183
 SF  1
 4,43
 2330
 2360
 5821
 3
 2,99
 2120
 2869
 6952
 2
 3,88
 2040
 2343
 5641
 4
 3,01
 2201
 2698
 6583
 3
 4,62
 2360
 2319
 5733
 6
 2,81
 2067
 2665
 6431
 4
 4,80
 2387
 2304
 5707
 7
 2,98
 2038
 2636
 6346
 5
 4,08
 2251
 2370
 5808
 8
 2,51
 2371
 2517
 6227
 6
 4,97
 2400
 2275
 5643
 7
 3,78
 2246
 2353
 5763
 BaF  1
 3,02
 2350
 2505
 6188
 8
 4,21
 2281
 2377
 5838
 2
 3,17
 2409
 2727
 6769
 9
 3,91
 2298
 2415
 5940
 3
 3,29
 2360
 2697
 6666
 10
 4,26
 2360
 2618
 6473
 4
 3,49
 2433
 2648
 6584-
 12
 3,72
 2212
 2529
 6178
 5
 3,55
 2520
 2877
 7203
 14
 4,50
 2367
 2700
 6679
 6
 3,35
 2438
 2818
 7009
 15
 4,05
 2332
 2526
 6231
 7
 3,54
 2509
 2806
 7020
 8
 3,67
 2556
 2956
 7423
 KzF  i
 2,72
 2278
 2489
 6111
 9
 3,85
 2664
 3109
 7874
 2-
 2,54
 2240
 2129
 5211
 10
 3,83
 2710
 3478
 8840
 3
 2,52
 2237
 2288
 5601
 11
 3,80
 2788
 3430
 8772
 4
 3,02
 2302
 2939
 7231
 5
 2,49
 2236
 2176
 5325
 LF  1
 3,19
 2170
 2562
 6235
 6
 2,56
 2154
 2200
 5347
 2
 3,31
 2289
 2528
 6213
 PKS  i
 2,58
 2280
 2776
 6819
 3
 3,21
 2177
 2624
 6390
 4
 3,20
 2186
 2532
 6i71
 KzFS  1
 3,24
 2760
 2243
 5725
 5
 3,22
 2235
 2489
 6091
 2
 2,70
 2839
 2219
 5698
 6
 3,12
 2150
 2457
 5969
 3
 2,89
 2825
 2339
 5999
 7
 3,22
 2144-
 2446
 5941
 SFS  1
 5,97
 2630
 2092
 5284

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 353
 согласно  сказанному  выше  в  настоящем  пункте,
возникает  двойное  лучепреломление  в  пучностях
волны,  позволяющее  наблюдать  решетку  с  шагом
 2. 	Измерение  шага  решеток  для  продольных
и  поперечных  волн  позволяет  определить  соот¬
ветствующие  длины  волн,  откуда  при  известной
частоте  определяются  и  упругие  постоянные
материала.  Пользуясь  этим  методом,  Хёш  [892]
определил  упругие  постоянные  16  сортов  стекла
фирмы  «Шотт».  Получаемая  при  этом  точность
измерений  та  же,  что  и  в  методе  Шефера  и  Берг¬
мана.  Однако  необходимость  двух  раздельных
измерений  несколько  усложняет  методику.  Тот
же  метод  описан  в  работе  Шимановского  [2035],
а  затем  применен  Аллегретти  [2307]  и  Ведамом
[4324]  для  измерения  упругих  постоянных  опти¬
ческих  стекол.
 При  отображении  щели,  освещенной  естествен¬
ным  светом,  через  стеклянный  блок,  в  котором
возбуждены  продольные  упругие  колебания,  на¬
правление  распространения  которых  параллель¬
но  щели,  возникают  обычные  дебаевские  диф¬
фракционные  картины.  При  расположении  ко¬
леблющегося  тела  между  двумя  скрещенными
николями  появляется  только  один  дублет,  т.  е.
два  спектра  первого  порядка,  расположенные
справа  и  слева  от  места  расположения  централь¬
ного  изображения,  которое  само  в  данном  слу¬
чае  отсутствует.  Эти  явления  описаны  в  работе
Гидемана  и  Хёша.  Они  представляют  собой  видо¬
изменение  явлений,  наблюдаемых  в  опытах  Ше¬
фера  и  Бергмана;  для  их  получения  достаточно
заменить  диафрагму  щелью  и  подобрать  соответ¬
ствующее  расположение  поляризатора  и  скре¬
щенного  с  ним  анализатора  [1834].
 Бергман  [242]  показал,  что  при  одновремен¬
ном  распространении  в  твердом  теле  продольных
и  поперечных  волн  может  наблюдаться  вторич¬
ная  диффракция,  аналогичная  многократной  диф-
фракции  света  на  одной  или  нескольких  ультра¬
звуковых  волнах  (см.  гл.  Ш,  §  4,  п.  2).  На  фиг.
386  показано  это  явление  для  волн  в  стекле.
Ясно  видно,  что,  помимо  диффракционных  спек¬
тров  и  /2,  обусловленных  продольной  волной,
и  спектров  tl9  обусловленных  поперечной  вол¬
ной,  наблюдаются  еще  другие  спектры,  обозна¬
ченные  ltl.  Последние  получаются  вследствие
вторичной  диффракции  диффракционного  спектра
tx  на  продольной  волне.  Можно,  конечно,  пред¬
положить  и  обратное,  а  именно,  что  линии  1п
обусловлены  вторичной  диффракцией  на  попереч¬
ных  звуковых  волнах  света,  соответствующего
диффракционным  спектрам  lv  В  действительности
имеет  место  и  то  и  другое  явление.  Вообще  диф¬
фракционные  спектры  соответствуют  углам  диф-
 23 	Л.  Бергман
 фракции  0,  определяемым  выражением  Q  =тА/1г  +
+п  АД#,  где  т  и  п—любые  целые  числа,  включая
нуль.  Однако  обычно  спектры  высших  порядков
не  удается  наблюдать  вследствие  их  малой  интен¬
сивности.  Учет  вторичной  диффракции  особен¬
но  существенен,  когда  делаются  заключения  о
фотоупругих  постоянных  материала  по  интен¬
сивности  диффрагированного  света.
 Фиг.  386.  Многократная  диф¬
фракция  света  на  продольных
и  поперечных  волнах  в  стекле.
 При  рассмотрении  диффракционных  спектров
колеблющегося  стеклянного  куба  (фиг.  380)
обращает  на  себя  внимание  совершенно  нерегу¬
лярное  распределение  интенсивностей  диффрак¬
ционных  световых  точек  на  обоих  кольцах.  Это
обусловлено  следующей  причиной.  В  кубе  воз¬
буждается  волна,  распространяющаяся  горизон¬
тально;  волны,  распространяющиеся  в  других
направлениях,  представляют  собой  отражения
первичной  волны  от  граней  куба.  Кроме  того,  при
каждом  отражении  продольной  волны  возникает
также  и  поперечная  волна.  Все  эти  волны  имеют
самые  различные  интенсивности.  Таким  образом,
хотя,  как  это  уже  многократно  подчеркивалось,
форма  диффракционной  картины  не  зависит  от
формы  границ  тел,  распределение  интенсивности
света  обычно  от  нее  зависит.  Совершенно  равно¬
мерное  распределение  интенсивности  можно  по¬
лучить,  например,  для  изотропного  тела,  огра¬
ниченного  цилиндрической  поверхностью  (см.
фиг.  383,  а).
 Ротгер  [1745]  исследовал  образец  в  форме
трехгранной  призмы  (фиг.  387,  а).  Углы  при
основании  выбирались  таким  образом,  чтобы
поперечные  волны,  возникающие  при  отражении

354
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 от  боковых  стенок  продольной  волны,  входящей
в  призму  через  основание,  отклонялись  на  90°
от  направления  распространения  первичной  вол¬
ны.  Это  требование  выполняется  при  аг=а2=
—  arctg  (ct/cL),  т.  е.  если  углы  при  основании  близ¬
ки  к  60°.  Возникающие  диффракционные  спектры
образуют  крестообразную  решетку  (фиг.  387,  б);
вертикальные  ряды  в  диффракционной  картине
 обусловлены  продольными  волнами,  а  горизон¬
тальные  ряды—поперечными  волнами.  Приме¬
нение  таких  призм  позволяет  получить  оптималь¬
ные  условия  возбуждения  поперечных  волн,  при¬
чем  оказывается  возможным  наблюдать  даже
спектры  второго  порядка,  обусловленные  диф-
фракцией  на  поперечных  волнах,  что  обычно  не
удается.  Поскольку  при  выбранных  условиях
продольная  волна,  отражаясь  почти  полностью,
превращается  в  поперечную  (см.  [1199]),  отра¬
женные  продольные  волны  практически  не  уча¬
ствуют  в  диффракционных  явлениях.
 Обратимся  теперь  к  оптическому  методу  опре¬
деления  упругих  постоянных  анизотропных  тел
при  помощи  ультразвука.  Нурми  [1443]  произвел
ряд  измерений  для  правильных  кристаллов
галоидных  соединений  щелочных  металлов.  Он
возбуждал  в  кристалле,  имеющем  форму  прямо¬
угольного  параллелепипеда,  стоячую  звуковую
волну  в  направлении  одной  из  осей;  тогда  если
кристалл  можно  рассматривать  как  бесконечную
решетку,  т.  е.  если  размеры  кристалла  велики
по  сравнению  с  длиной  волны,  то  имеет  место
соотношение  cn=pclp.>  где  сп—адиабатический
модуль  упругости  в  направлении  распростра¬
нения  звука,  а  р—плотность.  Скорость  звука  скр.
 в  направлении  оси  кристалла  можно  найти  опти¬
ческим'  путем,  измеряя  длину  стоячей  звуковой
волны  в  кристалле.  В  эксперименте  кристалл
погружался  в  жидкость,  скорость  звука  сж  в  ко¬
торой  была  известна,  и  длина  волны  измерялась
одновременно  в  кристалле  и  в  жидкости.  Тогда
искомая  скорость  звука  в  кристалле  определяется
по  формуле  скр=(\кр'/\ж)сж.  Жидкость  ^одно¬
временно  служит  термостатической  средой,  что
позволяет  избежать  внутреннего  нагревания  кри¬
сталла.  Этим  методом  были  измерены  адиаба¬
тические  значения  модуля  упругости  сп  для
кристаллов  NaCl,  NaBr,  КС1,  КВг  и  KJ,  откуда
на  основании  теории  Фохта1)  и  по  известным
величинам  сжимаемости  были  рассчитаны  изо¬
термические  значения  модулей  упругости  сп  и  с12.
Баумгардт  [191—193]  применил  аналогичный
метод  для  определения  упругих  постоянных
каменной  соли.
 Михайлов  [1357]  применил  описанный  выше
в  настоящем  пункте  метод  Гидемана  и  Хёша  для
изучения  правильных  кристаллов  сильвина  и  ка¬
менной  соли.  Путем  применения  поляризован¬
ного  света  ему  удалось  измерить  скорость  обеих
поперечных  волн  в  этих  кристаллах.
 Такой  сравнительно  несложный  метод  при¬
меним  для  изучения  правильных  кристаллов;
однако  при  исследовании  кристаллов  с  более
чем  тремя  упругими  постоянными  метод  ока¬
зывается  неудобным,  так  как  требует  наличия
нескольких  определенным  образом  ориентиро¬
ванных  образцов.  В  этом  случае  лучше  поль¬
зоваться  методом  Шефера  и  Бергмана,  при  кото¬
ром  требуется  только  один  куб  с  гранями,  ориен¬
тированными  соответственно  осям  кристалла.
 Просвечивая  такой  куб,  в  котором  возбуж¬
дены  высокочастотные  колебания,  световым  пуч¬
ком,  перпендикулярным  к  граням  куба,  полу¬
чают  три  различные,  более  или  менее  сложные
диффракционные  картины,  по  которым  можно
определить  все  упругие  постоянные  кристалла.
 В  верхнем  ряду  на  фиг.  388  показаны  диф-
фракционйые  картины,  полученные  при  прохо¬
ждении  света  через  колеблющийся  с  высокой
частотой  кварцевый  куб;  спектры  соответствуют
прохождению  света  в  трех  взаимно  перпендику¬
лярных  направлениях: 	по 	оси 	Z 	(оптическая
 ось),  по  оси  У  и  по  оси  X  (электрическая  ось).
Интерференционные  картины,  подчас  чрезвычай¬
но  сложные,  отображают  симметрию  упругих
свойств  кристалла.  Так,  в  направлении  оптиче¬
ской  оси  имеется  ось  симметрии  шестого  порядка,
 г)  W.  Voigt,  Lehrbuch  der  Kristallphysik,
Leipzig,  1910,  S.  788.
 Фиг.  387.  Диффракция  на  колеблющейся  стеклянной
призме.
 а—ход  лучей  продольных  волн  (точечный  пунктир)  и  попереч¬
ных  волн  (штриховой  пунктир),  б—фотография  получающейся
диффракционной  картины.

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 355
 а  в  направлении  осей  У  и  X—оси  второго  порядка.
Далее,  при  прохождении  лучей  в  направлении
оси  X  получается  наклонно  расположенная  фигу¬
ра,  положение  которой  однозначно  объясняется
упругими  свойствами  кварца.  Угол  наклона
фигуры  к  горизонтальной  оси  У  составляет  18°,
 Фиг.  388.  Диффракционные  картины,  полу¬
чающиеся  при  падении  света  в  направлениях
осей  Z,  Y  и  Л'  куба  из  кристалла  кварца  (верх¬
ний  ряд)  и  куба  из  кристалла  известкового
шпата  (нижний  ряд).
 что  совпадает  с  направлением,  отвечающим  наи¬
меньшему  модулю  упругости,  как  это  видно  из
сравнения  с  фиг.  86  (направление  72°).
 Во  втором  ряду  на  фиг.  388  даны  аналогичные
спектры  для  куба  из  известкового  шпата,  при-
 Ф  и  г.  389.  Диффракционные
картины,  получающиеся  при
падении  света  на  колеблющий¬
ся  кристалл  берилла  в  направ¬
лении  оптической  оси  (а)  и
перпендикулярно  к  ней  (б).
 надлежащего  к  той  же  кристаллографической
системе.  Следует  отметить  большое  сходство
с  фигурами,  полученными  для  кварца  в  направ¬
лении  осей  Z  и  Y;  ось  X  также  дает  наклоненную
интерференционную  фигуру  с  осью  симметрии
второго  порядка.
 Изображения  на  фиг.  389  получены  для
кристалла  берилла  при  падении  луча  света  в  на-
 Ф  и  г.  390.  Диффракционные  картины,  создава¬
емые  колеблющимися  кристаллами.
 1—3—кварц  (экспериментальная  картина),  4—6—сече¬
ние  решетки,  7—9—вторичные  диффракционные  карти¬
ны, 	10—12—барит  (экспериментальная  картина),
 13—15—кварц  (теоретическая  диффракционная  картина),
 16—18—барит  (теоретическая  диффракционная  картина).
 для  барита  (робмическая  система)  при  прохож¬
дении  света  вдоль  взаимно  перпендикулярных
главных  осей;  наконец,  на  фиг.  391  вверху  даны
 23*
 правлении  оптической  оси  (а)  и  в  перпендику¬
лярном  к  ней  направлении  (б);  фотографии  10—
12  на  фиг.  390  дают  диффракционные  картины

356
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 диффракционные  картины  для  четырех  кристал¬
лов  правильной  кристаллографической  системы:
плавикового  шпата,  каменной  соли,  сильвина
и  фтористого  лития;  снимки  были  получены  при
 Фиг.  391.  Диффракционные  кар¬
тины,  возникающие  при  падении
света  на  правильные  кристаллы
перпендикулярно  к  грани  куба.
 одинаковой  установке  кристаллов  и  при  прохож¬
дении  света  в  направлении,  перпендикулярном
к  одной  из  граней  куба.  Все  эти  изображения
прекрасно  иллюстрируют  симметрию  четвертого
порядка.  Однако  для  правильного  кристалла
при  прохождении  света  в  направлении  диагонали
куба  получается,  как  и  следовало  ожидать,  сим¬
метрия  третьего  порядка;  это  ясно  из  фиг.  392
для  плавикового  шпата  и  фтористого  лития.
 Рассмотрим  теперь,  какое  объяснение  дает
теория  Фюса  и  Лудлофа  [674]  возникновению
этих  диффракционных  картин.  Первоначальное
предположение  об  аналогии  с  диффракцией  рент¬
геновских  лучей  на  кристаллической  решетке
не  дает  полного  объяснения.  Во-первых,  полу¬
 чаемые  фигуры  состоят  исключительно  из  замк¬
нутых  кривых,  окружающих  центральную  точку,
тогда  как  диаграммы  Лауэ  состоят  из  эллипсов
и  ветвей  гиперболы.  Далее,  оптическая  диффрак¬
ция  при  прохождении  света  сквозь  колеблющий¬
ся  кристалл  весьма  мало  селективна;  другими
словами,  для  получения  диффракционных  картин
не  требуется,  как  в  случае  диаграмм  Лауэ,  ши¬
рокой  спектральной  области  (белый  свет)  и
можно  использовать  строго  монохроматический
свет.
 Вследствие  сравнительно  малой  интенсивности
упругих  волн  диффракционные  картины  обычно
содержат  спектры  только  первого  порядка.  Спек¬
тры  первого  порядка  дали  бы  на  диаграмме
Лауэ  лишь  несколько  (в  общем  случае  всего
четыре)  диффракционных  точек,  соответствующих
редкому  случаю  одновременного  пересечения
трех  интерференционных  конусов  на  фотопла¬
стинке.  Напротив,  оптические  диффракционные
изображения  состоят  из  большого  числа  располо¬
женных  рядом  интерференционных  точек.  Это
явление  можно  объяснить  лишь  предположением
 о 	существовании  в  колеблющемся  теле  мно¬
жества  трехмерных  пространственных  решеток,
 Фиг.  392.  Диффракционные  кар¬
тины,  возникающие  при  прохож¬
дении  света  через  кристалл  пла¬
викового  шпата  (а)  и  через  кри¬
сталл  фтористого  лития  (б)  в  на¬
правлении  одной  из  диагоналей
куба  (по  Шеферу  и  Бергману).
 из  которых  каждая  дает  только  малое  число
интерференционных  точек.
 Шефер  и  Бергман  [1833]  показали  это  экспе¬
риментально  двумя  способами.  При  изменении
возбуждающей  частоты  вся  интерференционная
фигура  часто  может  быть  сведена  в  основном
к  четырем  диффракционным  точкам,  обусловлен¬
ным  одной  трехмерной  пространственной  решет¬
кой.  При  дальнейшем  изменении  частоты  точки
внезапно  смещаются  в  другое  место  интерферен¬
ционной  фигуры;  это  соответствует  возбуждению
другой  решетки.  Шефер  и  Бергман  назвали  такое
блуждание  интерференционных  пятен  при  незна¬
чительном  изменении  частоты  «мерцанием».

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 357
 Далее,  обоим  авторам  удалось,  пользуясь
описанным  в  гл.  III,§4,  п.  1  теневым  методом,
сфотографировать  сечение  решетки  упругих  коле¬
баний  в  кристалле.  На  фиг.  390  (4—6)  приве¬
дены  такие  фотографии  для  кварца,  соответствую¬
щие  сечениям,  перпендикулярным  к  осям  Z,  Y
и  X.  Чрезвычайная  сложность  полученных
изображений  показывает,  что  пространственная
решетка  не  обладает  простой  структурой.  Для
доказательства  реальности  таких  сечений  решет¬
ки  Шефер  и  Бергман  использовали  эти  фотогра¬
фии  в  качестве  двумерных  диффракционных  ре¬
шеток.  Полученные  при  этом  вторичные  диффрак¬
ционные  изображения  (фиг.  390,  7—9)  действи¬
тельно  воспроизводят  симметрию  упругих  свойств
кварца  в  рассматриваемых  направлениях.
 Для  объяснения  наличия  в  колеблющемся
кристалле  множества  различных  решеток  Фюс
и  Лудлоф  высказывают  предположение,  что
в  кристалле  возбуждаются  все  те  собственные  ко¬
лебания,  которые  при  данной  частоте  находятся
достаточно  близко  от  резонанса.  Учитывая  конеч¬
ную  ширину  резонансной  кривой  возбуждаю¬
щего  кварца,  множно  считать,  что  общее  число
возбуждаемых  собственных  колебаний  равно  пб
порядку  100.
 Как  уже  упоминалось  выше,  форма  интерфе¬
ренционной  кривой  не  зависит  от  формы  границ
колеблющегося  тела,  так  что  последнее  можно
считать  бесконечно  протяженным.  Таким  обра¬
зом,  собственными  колебаниями  можно  считать
все  плоские  волны,  проходящие  через  кристалл
в  любом  направлении.  Рассмотрим  плоские  вол¬
ны,  соответствующие  одной  частоте  и  распростра¬
няющиеся  во  всех  направлениях.  Длины  этих
волн  будут  неодинаковыми,  и  полярная  диаграм¬
ма  длин  волн  будет  отображать  симметрию  и
упругие  свойства  кристалла.  Только  для  слу¬
чая  изотропного  тела  фазовая  поверхность
этих  волн  имеет  форму  сферы;  для  кристал¬
лических  тел  получаются  поверхности  высших
порядков.
 Возникает  задача  найти  соотношение  между
возбуждающей  частотой,  с  одной  стороны,  и  дли¬
ной  упругих  волн  или  волновым  вектором  в  дан¬
ном  направлении—с  другой.  Для  ее  решения
для  каждого  кристаллографического  типа  пи¬
шется  система  из  трех  волновых  уравнений,  полу¬
чающихся  из  формы  упругого  потенциала  соот¬
ветствующей  неизотропной  среды1).  Интегри-
 \)  См.,  например,  Cl.  Schaefer,  Einfuhrung
in  die  theoretische  Physik,  Bd.  I,  3  Aufl.,  Berlin,
1929,  S.  512,  535.  (См.  перевод:  К-  Шефер,  Теорети¬
ческая  физика,  т.  I,  ч.  2,  М.—JL,  1934.)
 рование  этой  системы  уравнений  для  случая  ре¬
шений,  имеющих  характер  плоских  волн,  дает
уравнение  шестой  степени,  содержащее,  помимо
частоты,  только  волновой  вектор  к  и  упругие
постоянные  среды.  Уравнение  определяет  по¬
верхность  шестого  порядка,  которую  мы  будем
называть  фазовой  поверхностью.  Эта  поверх¬
ность  представляет  собой  геометрическое  место
концов  радиусов-векторов,  длина  которых  равна
величине  волнового  вектора
 в  соответствующем  направлении,  характеризуе¬
мом  единичным  вектором  п,  нормальным  к  вол¬
новой  поверхности.
 Так  как,  согласно  теории  упругости,  каждому
направлению  распространения  соответствуют
три  волны,  фазовая  поверхность  состоит  из  трех
полостей.  Векторы  смещения  в  каждой  тройке
волн  взаимно  перпендикулярны  и  образуют  пря¬
моугольную  систему  координат.
 В  частном  случае  изотропных  тел  (например,
стекло)  один  из  векторов  смещения  совпадает
с  направлением  распространения  соответствую¬
щей  упругой  волны,  которая  в  этом  случае  яв¬
ляется  волной  чистого  сжатия;  две  остальные
волны,  соответствующие  этому  направлению  рас¬
пространения,  представляют  собой  две  попереч¬
ные  волны,  смещения  в  которых  взаимно  перпен¬
дикулярны.
 Будем  теперь  искать  связь  между  фазовой
поверхностью  и  интерференционной  кривой,  т.  е.
выясним,  какие  из  упругих  волн  участвуют
в  создании  интерференционной  картины.  Для
нижеследующего  существенно  отметить  одно
обстоятельство,  которое  первоначально  было  об¬
наружено  на  опыте,  а  именно,  что  угол  откло¬
нения  для  диффракционных  спектров  первого
порядка  очень  мал  (около  1/2°);  величина  угла
может  быть  определена  по  отношению  длин  опти¬
ческой  Л  и  акустической  X  волн.
 Действительно,  согласно  теории  диффракции
света  на  звуковых  волнах  Рамана  и  Ната,  диф-
фракционные  картины  заметной  интенсивности
создаются  только  световыми  пучками,  почти
параллельными  фронту  звуковой  волны  (см.
также  гл.  III,  §  4,  п.  2).  Поэтому  появление
интерференционных  фигур  обусловлено  в  рас¬
сматриваемом  случае  в  основном  волнами,  коле¬
бания  в  которых  являются  продольными  и  на¬
правлены  перпендикулярно  к  направлению
светового  луча,  иначе  говоря,  волнами,  для  ко¬
торых  волновой  вектор  почти  перпендикулярен
к  направлению  светового  луча.  Для  света,  диф-

358
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 фрагированного  на  этих  волнах,  должна  выпол¬
няться  формула  Брэгга  2Xsin9=Ai,  где  —
длина  световой  волны  в  кристалле,  X—длина
упругой  волны,  а  9—угол  скольжения  светового
луча  относительного  фронта  упругой  волны.  При
заданном  расположении  кристалла  относительно
направления  падения  света  и  при  заданной  вели¬
чине  Л{  формула  Брэгга  выделяет  одномерное
множество  плоских  волн.
 Ф'ии  г.  393.  К  возникновению  интерференционных  фигур
при  использовании  диффракционного  метода  Шефера—
Бергхмана.
 .На  фиг.  393  схематически  изображена  диф¬
фракция  света  на  одной  из  таких  волн.  Плоскость
рисунка  проходит  через  входящий  луч,  падаю¬
щий  на  кристалл,  и  через  волновой  вектор  к
упругой  волны.  Конец  вектора  к  лежит  на  фазо¬
вой  поверхности  /\  Луч,  участвующий  в  создании
интерференционной  картины,  отклоняется,  встре¬
тив  звуковую  волну,  на  угол  29,  а  по  выходе  из
кристалла  это  отклонение  увеличивается  вслед¬
ствие  преломления  в  п  раз.  Пусть  отклоненный
таким  образом  луч  падает  на  экран  S  в  точке,
лежащей  на  расстоянии  г  от  центрального  пятна.
Если  обозначить  расстояние  от  кристалла  до
экрана  через  Л,  то  при  малых  углах  отклонения
с  достаточной  точностью  можно  считать  г=
=Ап-29.  Отсюда  при  учете  вышеприведенной
формулы  Брэгга  получаем
 где  Х=2тс/&>  а  п=Аа/А{.  Фиг.  393  показывает,
что  отклонение  луча  в  интерференционной  кар¬
тине  близко  воспроизводит  увеличенную  в  отно¬
шении  ААа/2к  величину  вектора  к,  т.  е.  интер¬
ференционная  картина  изображает  сечение  фа¬
зовой  поверхности  плоскостью,  перпендикуляр¬
ной  к  направлению  падающего  луча.  Следова¬
тельно,  для  теоретического  построения  интерфе¬
ренционных  кривых  достаточно  найти  сечение
 определенной  выше  поверхности  плоскостью,
перпендикулярной  к  направлению  падающего
света.  При  этом  в  общем  случае  получается
кривая  шестого  порядка.
 На  фиг.  390  кривые  13—18  представляют  собой
рассчитанные  таким  образом  интерференционные
фигуры  для  кварца  и  для  барита.  Полное  соответ¬
ствие  этих  расчетных  кривых  с  эксперименталь¬
ными  интерференционными  картинами  1—3  и
10—12  (см.  фиг.  390)  совершенно  очевидно.  На
фиг.  391  также  представлены  экспериментальные
(вверху)  и  теоретически  рассчитанные  (внизу)
диффракционные  картины  для  правильных  кри¬
сталлов.
 Иногда  кривые  шестого  порядка  распадаются
на  одну  кривую  четвертого  порядка  и  эллипс
или  окружность;  это  имеет  место  для  кварца
(при  падении  света  в  направлении  оси  X),  для
барита  (для  любых  направлений)  и  для  правиль¬
ных  кристаллов.  Согласно  теории,  появление
эллипсов  обусловлено  чисто  поперечными  вол¬
нами;  в  данном  случае  эти  волны  не  вызывают
диффракции  света,  поскольку  направление  сме¬
щений  в  них  совпадает  с  направлением  проходя¬
щего  через  кристалл  света.  На  диаграммах
13—18  фиг.  390  и  на  фиг.  391  эти  эллипсы  и
окружности  нанесены  пунктиром.
 В  изотропных  телах  все  эти  соотношения  наи¬
более  просты.  Теория  дает  в  качестве  интерфе¬
ренционной  картины  две  окружности  разного
диаметра,  причем  внешняя  окружность,  обуслов¬
ленная  поперечными  волнами,  является  двойной,
что  объясняется  наличем  двух  поперечных  волн
с  одинаковой  скоростью  распространения,  ком¬
поненты  смещения  в  которых  направлены
перпендикулярно  к  световому  лучу  и  поэтому
вызывают  диффракцию  (см.  выше  в  настоящем
пункте).
 Теория  Фюса  и  Лудлофа  дает,  таким  образом,
простой  метод  определения  упругих  постоянных
кристаллов.  Для  этой  цели  достаточно,  вообще
говоря,  измерить  отрезки,  отсекаемые  интерфе¬
ренционными  кривыми  на  осях  координат  и  на
прямой,  проходящей  через  начало  координат
под  углом  45°  к  осям.  Обозначим  пары  точек
пересечения  интерференционной  кривой  с  гори¬
зонтальной  осью  буквами  аа  и  bb\  с  вертикаль¬
ной  осью—буквами  сс  и  dd  и  с  прямой,  наклонен¬
ной  под  углом  45°,—буквами  ее  и  //  (диаграм¬
мы  13—18  на  фиг.  390  и  фиг.  391;  на  фиг.
390  буквы  не  вписаны  за  недостатком  места).
Тогда  для  кристаллов  ромбической  системы
получим  следующую  систему  уравнений,  по¬
зволяющую  вычислить  девять  упругих  постоян¬
ных  cik.

§1.  Измерение  скорости  звука  Аи  определение  упругих  постоянных  твердых  тел 	359
 Коэффициент  пропорциональности,  входящий
в  эти  уравнения,  содержит  только  известные
величины—частоту  f  упругих  колебаний  кристал¬
ла  и  постоянные,  характеризующие  установку:
А—расстояние  между  кристаллом  и  плоскостью
изображения  и  Л—длину  световой  волны.
 Значения  упругих  постоянных  с  двумя  оди¬
наковыми  индексами  непосредственно  вычисляют¬
ся  по  длинам  отсекаемых  отрезков  осей;  отрезок
прямой,  наклоненной  под  углом  45°,  дает  комби¬
нацию,  содержащую  как  не  известные  еще  по¬
стоянные  с  разными  индексами,  так  и  известные
уже  постоянные.
 В  табл.  69  приведены  значения  упругих  по¬
стоянных  барита,  определенные  по  интерфе¬
ренционным  фигурам,  и  значения,  полученные
статическим  методом  Фохтом  [2103].  Для  исклю¬
чения  параметров  аппаратуры  значения  норми¬
рованы:  величина  с1г  взята  одинаковой  для  обеих
групп  значений.
 Таблица  69
 СРАВНЕНИЕ  ЗНАЧЕНИЙ  УПРУГИХ  ПОСТОЯННЫХ  БАРИТА,
ОПРЕДЕЛЕННЫХ  ПО  ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫМ  ФИГУРАМ,
СО  ЗНАЧЕНИЯМИ,  ИЗМЕРЕННЫМИ  ФОХТОМ
 с.
 1К
 Значения,  определенные
по  интерференционным
фигурам,
 ЮН  дин/см2
 Значения,  измерен¬
ные  Фохтом,
ЮН  дин/см2
 С11
 8,8
 8,8
 С22
 7,81
 7,8
 С33
 10,38
 10,5
 си
 1,17
 1,19
 СЪЪ
 2,79
 2,87
 CQQ
 2,55
 2,78
 С12
 4,77
 4,59
 С\3
 2,69
 2,70
 С23
 2,89
 2,68
 Согласие  оказывается  очень  хорошим.  Пре¬
имущества  нового  метода  становятся  очевидными,
если  учесть,  что  для  определения  упругих  по¬
стоянных  оптическим  методом  достаточно  трех
интерференционных  фигур,  полученных  для  од¬
ного  кристалла,  тогда  как  результаты  Фохта
основаны  по  меньшей  мере  на  15  000  отдель¬
ных  измерений,  выполненных  на  ряде  образцов.
В  табл.  70  приведены  упругие  постоянные,  полу¬
ченные  для  трех  кристаллов  правильной  си¬
стемы  по  интерференционным  картинам,  изоб¬
раженным  на  фиг.  391.
 Позднее  Номото  [1429]  определил  упругие
постоянные  кварца  по  методу  Шефера—Бергма¬
на.  В  этом  случае  для  определения  шести  упру¬
гих  постоянных  получаем  (при  применении
введенных  выше  в  настоящем  пункте  обоз¬
начений)  следующую  систему  уравнений.
 Для  наблюдения  параллельно  оси  X:
 Для  наблюдения  параллельно  оси  Y:
 Для  наблюдения  параллельно  оси  Z:
 Для  кристаллов  правильной  системы,  обла¬
дающих  всего  тремя  упругими  постоянными,  по¬
лучаем  следующую  систему  уравнений.
 Для  наблюдений  вдоль  одной  из  осей  куба
(см.  фиг.  391):
 Для  наблюдения  вдоль  одной  из  диагоналей
куба  (см.  фиг.  392):

360
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 Таблица  70
 СРАВНЕНИЕ  ЗНАЧЕНИЙ  УПРУГИХ  ПОСТОЯННЫХ
ПРАВИЛЬНЫХ  КРИСТАЛЛОВ,  ОПРЕДЕЛЕННЫХ
ПО  ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫМ  ФИГУРАМ,  СО  ЗНАЧЕНИЯМИ,
ИЗМЕРЕННЫМИ  ФОХТОМ
 с.
 1К
 Значения,  опре¬
деленные  по  ин-
терференци  онным
фигурам,
ЮН  дин/см*
 Значения,  изме¬
ренные  Фохтом,
1  ОН  дин[смЪ
 Плавиковый  шпат  Сц
 16,44
 16,38
 с44
 3,61
 3,39
 С±2
 4,63
 4,68
 Каменная  соль  сп
 4,68
 4,67
 £44
 1,19
 1,26
 С12
 1,23
 1,29
 Фтористый  ЛИТИЙ  Сц
 11,77
 £44
 6,28
 С12
 4,33
 Для  наблюдения  параллельно  оси  X:
 W2-
/2
 с.
 1К
 Значения,  определенные
по  интерференционным
фигурам
ЮН  дин/см2
 Значения,  измерен¬
ные  Фохтом,
1011  дин/смЪ
 Сц
 8,639
 8,545
 Сзз
 10,459
 10,567
 £44
 5,659
 5,709
 £12
 0,785
 0,726
 С13
 1,360
 1,437
 Сы
 -1,733
 -1,687
 Для  наблюдения  параллельно  оси  Z:
 В  табл.  71  даны  значения  упругих  постоян¬
ных  кварца,  найденные  Номото  по  интерферен¬
ционным  фигурам.
 Таблица  71
 СРАВНЕНИЕ  ЗНАЧЕНИЙ  УПРУГИХ  ПОСТОЯННЫХ
КВАРЦА,  ОПРЕДЕЛЕННЫХ  НОМОТО
ПО  ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫМ  ФИГУРАМ,  СО  ЗНАЧЕНИЯМИ,
ИЗМЕРЕННЫМИ  ФОХТОМ
 Для  наблюдения  параллельно  оси  Y:

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянна  твердых  тел
 361
 Номото  удалось  показать,  что  по  интерферен¬
ционным  фигурам  можно  определить,  является  ли
данный  кристалл  кварца  левовращающим  или
правовращающим.  Действительно,  пусть  поло¬
жительное  направление  оси  X  определяется  по¬
явлением  на  соответствующей  стороне  кристалла
положительного  заряда  при  сжатии  кристалла
 Фиг.  394.  Интерференционные  фи-
гуры,  рассчитанные  для  света,  про¬
ходящего  сквозь  колеблющийся  кри¬
сталл  кварца  в  положительном  и
отрицательном  направлениях  поляр¬
ной  оси  X.
 вдоль  оси  X.  Тогда  интерференционные  фигуры,
получающиеся  при  просвечивании  кристалла
в  положительном  направлении  оси  X,  будут  для
кристаллов,  вращающих  плоскость  поляриза¬
ции  в  противоположных  направлениях,  пред¬
ставлять  зеркальные  изображения  друг  друга
(фиг.  394).  Уже  Шефер  и  Бергман  [1831]  пока¬
зали,  что  правый  или  левый  наклон  диффракцион¬
ных  картин  (см.  фиг.  394),  получаемых  при  на¬
блюдении  в  направлении  оси  X,  зависит  от  поло¬
жительного  или  отрицательного  направления
светового  пучка  относительно  оси  кристалла.
В  более  поздней  работе  Номото  [1431в]  получил
ряд  эластограмм  кварца,  освещая  кристалл  не¬
параллельно  его  кристаллографическим  осям.  Он
дал  также  и  расчет  этих  диаграмм.
 Двиккер  [2211]  и  Корре  [4657,  4658]  приме¬
нили  метод  Шефера  и  Бергмана  для  определения
упругих  постоянных  искусственных  кристаллов
дигидрофосфата  аммония  (NH4H2P04)  и  ди¬
гидрофосфата  калия  (КН2Р04).  Эти  кристаллы
относятся  к  тетрагональной  системе  и  характе¬
ризуются  шестью  упругими  постоянными.  На
фиг.  395  изображены  диффракционные  картины,
полученные  при  наблюдении  вдоль  оси  с.  Для
определения  постоянных  по  интерференционным
фигурам  служат  следующие  уравнения.
 Для  наблюдения  параллельно  оси  а:
 В  табл.  72  приведены  значения  упругих  по¬
стоянных  для  обоих  кристаллов  по  измерениям
Цвиккера.
 Фиг.  395.  Диффракционные  картины,  возникаю¬
щие  при  прохождении  света  через  кристаллы
дигидрофосфата  калия  (а)  и  дигидрофосфата  ам¬
мония  (б)  в  направлении  оси  с.
 Таблица  72
 УПРУГИЕ  ПОСТОЯННЫЕ  КРИСТАЛЛОВ  ДИГИДРОФОСФАТА
АММОНИЯ  и  ДИГИДРОФОСФАТА  КАЛИЯ,  ОПРЕДЕЛЕННЫЕ
ПО  ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫМ  ФИГУРАМ
 с.
 1К
 Значения  для  дигидро¬
фосфата  аммония,
 1  0Ю  дин/смъ
 Значения  для  дигидро¬
фосфата  калия,
 1010  дин/см*
 С11
 61,7
 69,1
 С33
 32,8
 55,6
 с44
 8,5
 12,9
 с66
 5,92
 6,0
 С12
 7,2
 6,0
 С13
 19,4
 12,2
 При  помощи  этого  метода  Цвиккеру  удалось
также  проследить  температурный  ход  упругих
постоянных  вплоть  до  области  вблизи  точки
Кюри  (температуры  —150°  и  —180°  С).  Для
NH4H2P04  наблюдается  совершенно  нормальный
ход  температурной  зависимости;  для  КН2Р04
обе  постоянные  с66  и  с12  резко  уменьшаются
в  узкой  температурной  области  вблизи  точки
 Для  наблюдения  параллельно  оси  с:

362
 Г  л  а  в  а  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 Кюри  до  г/6  первоначальной  величины,  что  по¬
зволяет  сделать  интересные  заключения  об  энер¬
гии  кристаллической  решетки.
 В  дальнейшем  Йона  [3152—3154]  произвел
тем  же  методом  весьма  изящные  измерения  упру¬
гих  постоянных  пьезоэлектрических  и  сегнето-
электрических  кристаллов,  найдя  при  этом,
между  прочим,  и  температурные  зависимости
этих  постоянных.  На  фиг.  396  даны  диффракцион¬
ные  картины,  получающиеся  при  комнатной
температуре  при  просвечивании  колеблющегося
кристалла  сегнетовой  соли  в  направлениях  осей
Ху  Y  и  Z;  для  сравнения  здесь  же  приведены  и
теоретически  рассчитанные  картины.  На  фиг.
396,а  недостает  наружной  части  диффракцион¬
ной  картины;  это  объясняется  тем,  что  вблизи
точки  Кюри,  т.  е.  при  комнатной  температуре,
поглощение  поперечных  волн  особенно  велико
вследствие  пьезоэлектрического  гистерезиса.
 Ф  и  г.  396.  Диффракционные  картины,  возникающие  при  про¬
хождении  света  через  колеблющийся  кристалл  сегнетовой  соли
в  направлении  осей  X,  Y  и  Z.
 Верхний  ряд—фотографии,  нижний—теоретические  картины.
 Определение  упругих  постоянных  по  интер¬
ференционным  фигурам  может  быть  произведено
при  помощи  уравнений  для  ромбической  системы,
приведенных  выше  в  этом  пункте.  В  табл.  73
приведены  полученные  Йона  значения  упругих
постоянных  сегнетовой  соли  для  температуры
t=25°  С.  Не  хватает  значений  постоянных  си
и  с23,  которые  могли  бы  быть  определены  только
по  отсутствующей  наружной  части  диффракцион¬
ной  картины  на  фиг.  396,а.
 Таблица  73
 ЗНАЧЕНИЯ  УПРУГИХ  ПОСТОЯННЫХ  СЕГНЕТОВОЙ  СОЛИ,
ИЗМЕРЕННЫЕ  ЙОНА  [3153]  ПО  ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫМ
КАРТИНАМ  ДЛЯ  ТЕМПЕРАТУРЫ  2  5°  С.  ДЛЯ  СРАВНЕНИЯ
ПРИВЕДЕНЫ  ЗНАЧЕНИЯ,  ПОЛУЧЕННЫЕ  ХАНТИНГТОНОМ
[951]  И  МЭЗОНОМ  [3497]
 (Все  значения  даны  в  единицах  1011  дин/см2)
 с.
 1К
 По  Йона
 По  Хантингтону
 По  Мэзону
 С11
 2,58  ±0,02
 2,55  ±0,005
 2,64
 ^22
 3,80  ±о;оз
 3,81  ±0,011
 3,18
 Сзз
 3,75  ±0,02
 3,705±0,013
 3,91
 С55
 0,314±0,005
 0,321  ±0,008
 0,304
 С66
 0,997^0,011
 0,979±0,027
 0,996
 Cl2
 1,40  ±0,04
 1,41  ±0,03
 1,81
 ClS
 1,12  ±0,05
 1,16  ±0,04
 2,23
 Для  сравнения  в  табл.  73  приведены  дан¬
ные  Хантингтона  [951],  полученные  им¬
пульсным  методом,  и  данные  Мэзона  [3497],
найденные  по  значениям  собственных  частот
соответствующим  образом  вырезанных
стержней  и  пластинок.  Между  данными
Йона  и  Хантингтона  наблюдается  хорошее
согласие.  По  вопросу  о  температурной  за¬
висимости  постоянных,  а  также  о  распро¬
странении  теории  Фюса  и  Лудлофа  на  пьезо¬
электрические  кристаллы  отсылаем  к  ори¬
гинальной  работе  Йона  (см.  также  Кьяме
[3345]).
 На  фиг.  397  показана  диффракционная
картина,  полученная  Йона  при  просвечи¬
вании  кристалла  хлората  натрия  в  направ¬
лении  кристаллографической  оси,  а  также
при  просвечивании  кристалла  KD2P04  в  на¬
правлении  оси  с.  Здесь  же  приведены  и  те¬
оретические  кривые.  Значения  упругих  по¬
стоянных,  полученные  из  фиг.  397,а
(в  единицах  101гдин/см2),  равны:  си=4,89±
±0,04,  с44=  1,173±0,02  и  с12=  1,39±0,02;
значения,  определенные  Мэзоном  [2255]  по
методу  собственных  колебаний,  составляют
соответственно  4,89,  1,71  и  1,385.
 Значение  метода  Шефера—Бергмана  особен¬
но  ясно  видно  в  работе  Иона  и  Шеррера  [3155,
3156],  в  которой  авторам  впервые  удалось  опре¬
делить  пять  упругих  постоянных  льда,  кристал¬
лизующегося  в  гексагональной  системе.  На
фиг.  398  показаны  диффракционные  картины,
получающиеся  при  просвечивании  монокристал¬
ла  льда  в  направлении  оси  Z  (оптической  оси)
и  в  перпендикулярном  к  этой  оси  направлении.
Помещенные  внизу  кривые  рассчитаны  по  экспе¬

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 363
 риментально  определенным  значениям  упругих
постоянных.  Кристаллы  льда  имели  форму  куби¬
ков  с  длиной  ребра  2,5—3  см  и  возбуждались
на  частотах  15—18  мггц.  Поверхности,  перпен¬
 Ф  и  г.  397.  Диффракционные  картины,  возникаю¬
щие  при  прохождении  света  через  колеблющийся
кристалл  хлората  натрия  (а)  в  направлении,
перпендикулярном  к  оси  куба,  а  через  колеблю¬
щийся  кристалл  KD2P04  (б)  в  направлении  оси  с.
 Верхний  ряд—фотографии,  нижний—теоретические  картины.
 в 	г
 Фиг.  398.  Диффракционные  картины,
возникающие  при  прохождении  света  через
колеблющийся  кристалл  льда  в  направле¬
нии  оси  Z  (а)  ив  перпендикулярном  на¬
правлении  (б).
 Верхний  ряд—фотографии,  нижний—теоретиче¬
ские  картины.
 дикулярные  к  направлению  просвечивания,  на¬
крывались  тонкими  стеклянными  пластинками,
которые  пришлифовывались  и  примораживались
к  образцу.  В  табл.  74  приведены  значения  упру¬
гих  постоянных  льда,  полученные  Йона  и  Шер-
 Таблица  74
 СВОДКА  ЗНАЧЕНИЙ  УПРУГИХ  ПОСТОЯННЫХ  ЛЬДА,  ПО¬
ЛУЧЕННЫХ  ЙОНА  И  ШЕРРЕРОМ  ПО  ИНТЕРФЕРЕНЦИОН¬
НЫМ  ФИГУРАМ;  ДЛЯ  СРАВНЕНИЯ  ПРИВЕДЕНЫ  ТЕОРЕ¬
ТИЧЕСКИЕ  ЗНАЧЕНИЯ,  РАССЧИТАННЫЕ  ПЕННИ
 (Все  значения  даны  в  единицах  1011  дан/см2)
 с.
 IK
 Значения,  измерен¬
ные  по  интерферен¬
ционным  фигурам
 Теоретические  значе¬
ния  по  Пенни
 13,8454:0,08
 15,2
 с  33
 14,99  ±0,08
 16,2
 c44
 3,19  ±0,03
 3,2
 C12
 7,07  ±0,12
 8,0
 ^13
 5,81  ±0,16
 7,0
 рером;  расчет  производился  согласно  следующим
формулам.
 Наблюдение  параллельно  оси  Z:
 Наблюдение  перпендикулярно  к  оси  Z:
 В  табл.  74  для  сравнения  приведены  значения
cik,  рассчитанные  Пенни1)  согласно  динамической
теории  решетки  Борна.  При  этом  расчете  были
использованы  значения  модуля  Юнга  и  коэф¬
фициента  Пуассона  для  поликристаллического
льда,  заимствованные  из  работы  Нортвуда[1432]:
£=9,8-1010  дин/см2,  а—0,335.  Наконец,  метод
Шефера—Бергмана  был  применен  Протцманом
[3803,  3804]  для  определения  упругих  постоян¬
ных  плексигласа  при  различных  температурах.
 До  сих  пор  мы  рассматривали  только  форму
интерференционных  картин,  обусловленных  ко¬
лебаниями  твердых  тел,  не  анализируя  получаю¬
щегося  распределения  интенсивности.  Однако
уже,  например,  фотографии  на  фиг.  388—392
 х)  Penny,  Proc.  Cambr.  Phil.  Soc.,  44,  423  (1948).

364
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 показывают  далеко  не  равномерное  распределе¬
ние  освещенности,  часто  весьма  различной  в  от¬
дельных  участках  диффракционной  картины.
Не  следует  обращать  внимания  на  особенно  боль¬
шую  освещенность  отдельных  точек:  она  обус¬
ловлена  неравномерностью  возбуждения  упругих
волн  в  разных  направлениях.  Особенно  резкая
неравномерность  освещенности  отдельных  частей
диффракционных  картин  наблюдается  в  поляри¬
зованном  свете,  на  что  уже  указывали  в  своих  пер¬
вых  работах  Шефер  и  Бергман  [1831,  1832,
1834].
 5
 Фиг.  399.  Диффракционные  картины,  получа¬
ющиеся  при  прохождении  сквозь  кристалл  квар¬
ца  в  направлении  осей  X  и  Y  неполяризован-
ного  света  (1,  4)  и  линейно  поляризованного
света  (2,  3,  5,  6).
 а—фотографии,  б—теоретические  картины.
 В  качестве  примера  могут  служить  фотогра¬
фии  (фиг.  399,а),  полученные  при  просвечивании
кварца  вдоль  осей  Y  и  X  неполяризованным
(1  и  4)  и  поляризованным  светом  при  горизон¬
тально  (2  и  5)  и  вертикально  (3  и  6)  колеблющемся
световом  векторе.  При  наложении  друг  на  друга
изображений  2  и  3  или  5  или  6  получаются
фигуры  1  и  4,  соответствующие  неполяризован-
ному  свету.
 Рассмотрение  фотоупругих  свойств  тела  позво¬
ляет  дать  объяснение  этим  чрезвычайно  сложным
на  первый  взгляд  явлениям.  Подставляя  в  урав¬
нение  Рамана  и  Ната  для  интенсивности  света,
диффрагированного  на  звуковых  волнах  (см.  гл.
III,  §  4,  п.  2),  фотоупругие  (упруго-оптические)
постоянные  и  используя  уравнения  фазовой  по¬
верхности  для  соответствующей  кристаллогра¬
фической  системы,  Мюллер  [1380]  весьма  изящ¬
ным  путем  рассчитал  и  объяснил  распределение
интенсивности  света  в  диффракционных  картинах.
Подробное  рассмотрение  работы  Мюллера  увело
бы  нас  за  рамки  данной  книги;  однако,  чтобы
показать  хорошее  совпадение  теории  и  экспери¬
мента,  на  фиг.  399,6  приведены  диффракционные
картины,  рассчитанные  для  кварца,  обладающего
наряду  с  шестью  упругими  постоянными  еще
и  восемью  фотоупругими  постоянными.  Интен¬
сивность  света  изображается  на  теоретических
кривых  толщиной  линии.  Прекрасное  совпадение
этих  расчетных  кривых  с  фотографиями,  приве¬
денными  на  фиг.  399,а,  совершенно  очевидно;
при  этом  следует  еще  учесть,  что  фиг.  399,6
рассчитана  в  предположении  о  совершенно  равно¬
мерном  во  всех  направлениях  колебательном  воз¬
буждении  рассматриваемого  тела,  что,  как  уже
упоминалось,  в  действительных  условиях  экспе¬
римента  никогда  не  имеет  места.
 Соотношения  оказываются  особенно  просты¬
ми  для  изотропного  тела,  которое  характеризует¬
ся  только  двумя  фотоупругими  постоянными.
Согласно  Мюллеру,  интенсивность  света  I  в  диф¬
фракционных  кольцах  подчиняется  следующим
зависимостям  от  угла  ср  по  отношению  к  вектору
колебаний  поляризованного  света.  При  наблю¬
дении  с  одной  призмой  Николя  (которая  может
быть  помещена  как  перед  колеблющимся  стек¬
лянным  телом,  так  и  за  ним):
 для  внутреннего  кольца
для  внешнего  кольца
 при  наблюдении  между  скрещенными  призмами
Николя:
 для  внутреннего  кольца
 для  внешнего  кольца
 и  при  наблюдении  между  параллельными  приз¬
мами  Николя:
 для  внешнего  кольца
 для  внутреннего  кольца

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 365
 Как  видно  из  приведенных  на  фиг.  383  фо¬
тографий,  и  в  данном  случае  имеется  полное
совпадение  между  теорией  и  эспериментом.
 В  приведенных  выше  соотношениях  коэф¬
фициенты  А,  В  и  С  содержат,  кроме  длины
светового  пути  в  колеблющемся  стеклянном  теле,
интенсивности  упругой  волны  и  длины  волны
света,  также  и  обе  фотоупругие  постоянные.  От¬
сюда  можно  заключить,  что  на  основании  распре¬
деления  интенсивности  света  в  диффракционных
кольцах  можно  вычислить  значения  фотоупру-
гих  постоянных.  К  этому  мы  еще  вернемся  ниже,
в  §  3  настоящей  главы.
 Недостатком  описанного  выше  оптического
метода  определения  упругих  постоянных  являет¬
ся  то,  что  он  применим  только  для  прозрачных
материалов.  Шеферу  и  Бергману  [237,  1836]
 Фиг.  400.  Схема  установки  для  получения  диффрак¬
ционных  картин  при  отражении  света  от  поверхности
колеблющегося  тела.
 удалось,  однако,  разработать  метод  исследова¬
ния  упругих  свойств  и  для  непрозрачных  кри¬
сталлов,  стекол  и  металлов.  Этот  метод  заклю¬
чается  в  наблюдении  поверхности  образца.
 Пусть  в  кубическом  образце  возбуждены  высо¬
кочастотные  колебания;  тогда  плоская  поверх¬
ность  граней  куба  будет  деформироваться  и  мож¬
но  будет  воспользоваться  несколько  видоизме¬
ненной  установкой  для  наблюдения  диффракции,
показанной  на  фиг.  400.  Изображение  отверстия
в  диафрагме  Б,  освещенного  интенсивным  источ¬
ником  света  L  при  помощи  конденсора  С,  фоку¬
сируется  объективом  О  на  фотопластинку  Р.
На  пути  между  объективом  О  и  пластинкой  Р
свет  отражается  при  помощи  двух  зеркал  S  на
посеребренную  поверхность  кристалла  К,  в  ко¬
тором  при  помощи  пьезокварца  возбуждаются
высокочастотные  собственные  колебания.  При
использовании  Монохроматического  света  полу¬
чаются  диффракционные  картины,  форма  кото¬
рых  зависит  от  упругих  свойств  колеблющегося
тела,  но  не  зависит  ни  от  формы  тела,  ни  от  кон¬
тура  отражающей  поверхности,  пока  размеры
тела  остаются  много  большими  длины  упругой
волны
 На  фиг.  401,а  приведена  фотография  диффрак¬
ционной  картины,  получающейся  при  отраже¬
 нии  света  от  поверхности  колеблющегося  стек¬
лянного  куба;  картина  представляет  собой  окруж¬
ность,  образованную  отдельными  интерференцион¬
ными  точками.  Радиус  получающейся  окруж¬
ности  больше,  чем  радиусы  обеих  окружностей,
 Фиг.  401.  Диффракционные  кар¬
тины,  получающиеся  при  отра¬
жении  света  от  поверхности  ко¬
леблющегося  куба.
 а,  б—стеклянный  куб,  в—е—кварце¬
вый  куб.
 составляющих  диффракционную  фигуру  при
наблюдении  в  проходящем  свете,  как  это  пока¬
зано  на  фиг.  401,6,  где  окружность,  получаемая
при  отражении,  нанесена  пунктиром.  На  фиг.
 401,6 	и  401,5  даны  интерференционные  фигуры,
полученные  при  отражении  от  плоскостей  ХУ
и  XZ  колеблющегося  кварцевого  куба.  Эти
фигуры  представляют  собой  наклонно  располо¬
женные  эллипсы  или  эллипсообразные  кривые,
также  охватывающие,  как  показывают  фиг.
401,г  и  401,в1),  диффракционные  фигуры,  полу¬
ченные  при  наблюдении  в  проходящем  свете.
Наконец,  на  фиг.  402  приведены  диффракцион¬
ные  картины  для  кварца  и  известкового  шпата,
полученные  при  отражении  от  плоскости,  перпен¬
дикулярной  к  оптической  оси;  на  этих  фотогра-
 г)  Эти  фотографии  получены  при  отражении  света
от  нижней  поверхности  колеблющегося  кварцевого
куба,  что  позволило  одновременно  сфотографировать
интерференционные  картины  как  при  прохождении
света  через  кристалл,  так  и  при  отражении  от  его  по¬
верхности.

366
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 фиях  видна,  как  и  следовало  ожидать,  симметрия
третьего  порядка.
 Теория  образования  диффракционных  кар¬
тин  при  отражении  света  от  поверхности  колеб¬
лющегося  тела  дана  Лудлофом  Г1247—1249].
 а 	5
 Фиг.  402.  Диффракционные
картины,  получающиеся  при
отражении  света  от  поверх¬
ности  кристаллов  кварца  (а)  и
известкового  шпата  (б)  перпен¬
дикулярно  оптической  оси.
 Наряду  с  распространяющимися  в  теле  упру¬
гими  волнами  он  рассматривает  также  и  неодно¬
родные  поверхностные  волны,  обусловливающие
в  основном  диффракцию  при  отражении.  Учет
этих  волн  приводит  к  усложнению  геометриче¬
ского  места  концов  волновых  векторов  (фазовой
поверхности),  поскольку  теперь  приходится  учи¬
тывать  и  мнимые  значения  волнового  вектора.
Казалось  бы,  что  при  этом  каждая  из  плоских
волн,  входящих  в  двумерное  многообразие,  соот¬
ветствующее  фазовой  поверхности,  должна  про¬
являться  на  отражающей  грани  тела  и  участво¬
вать  в  формировании  интерференционной  кар¬
тины.  Это  значит,  что  для  монохроматического
падающего  света  каждая  из  таких  плоских  волн
должна  давать,  подобно  штриховой  решетке,
диффракционный  спектр,  отклоненный  на  угол,
соответствующий  длине  упругой  волны.  Но  тогда
плоскость  изображения  была  бы  заполнена  дву¬
мерным  континуумом  интерференционных  то¬
чек.  В  действительности  же  возникает  одномер¬
ный  континуум—интерференционная  кривая.
Следовательно,  существует  принцип  отбора,  огра¬
ничивающий  множество  интерференционных  то¬
чек.
 В  противоположность  случаю  наблюдения
в  проходящем  свете,  где  имело  место  правило
Брэгга,  этот  отбор  не  относится  к  оптической
стороне  явления.  Здесь.при  отражении  от  по¬
верхности  брэгговские  плоскости  отражения  вы¬
рождаются  в  прямые  и  интерференционный  угол
существует  для  каждой  длины  упругой  волны
X  и  каждой  длины  световой  волны  Л.  По  теории
Лудлофа  отбор  определяется  механическими
условиями,  а  именно  условием  отсутствия
 напряжений  на  поверхности  колеблющегося
тела.  Только  совершенно  определенная  ком¬
бинация  поперечных  и  продольных  или  не¬
однородных  волн  обеспечивает  равенство  нулю
напряжения  на  свободной  поверхности.  Анали¬
тически  это  обозначает,  что  к  уравнению  фазо¬
вой  поверхности  добавляется  уравнение,  выра¬
жающее  граничные  условия.
 Ввиду  сложности  вопроса  ограничимся  здесь
ссылкой  на  оригинальные  работы  Лудлофа
[1247—1249].  Укажем  только,  что  удалось  теоре¬
тически  рассчитать  интерференционные  кривые,
полученные  экспериментально  при  отражении  от
поверхности  кварца.  Для  случая  изотропного
параллелепипеда  интерференционная  кривая  яв¬
ляется  окружностью,  радиус  которой  превышает
в  1,1—1,2  раза  (в  зависимости  от  значения  коэф¬
фициента  поперечного  сжатия)  радиус  окруж¬
ности,  обусловленный  поперечными  волнами,
при  наблюдении  в  проходящем  свете.
 Для  более  тонких  пластинок,  толщина  кото¬
рых  имеет  порядок  длины  волны,  теория  ука¬
зывает,  что  диффракционные  картины  должны
 Фиг.  403.  Зависимость  радиуса  ин¬
терференционной  окружности  от  от¬
ношения  длины  волны  к  толщине
пластины.
 состоять  из  двух,  а  при  некоторых  условиях
даже  из  многих  окружностей.
 На  фиг.  ‘403  даны  графики  отношения  радиу¬
са  rt  окружности,  обусловленной  поперечной
волной,  и  радиуса  г  окружности,  обусловлен¬
ной  отражением,  в  зависимости  от  X/2йх  (2/гх—
толщина  колеблющейся  пластинки)  для  двух  раз¬
личных  материалов  с  коэффициентами  попереч¬
ного  сжатия  а=1/2  иа=1/4.  Только  для  Х/2/i^O,
т.  е.  для  очень  толстой  пластинки,  картина
при  отражении  состоит  лишь  из  одной  окружно¬
сти.  Эта  окружность  больше  соответствующей
окружности,  обусловленной  поперечной  волной.
Для  тонких  пластинок  эта  окружность  распа¬
дается  на  две.

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 367
 Шефер  и  Бергман  [237]  дали  эксперименталь¬
ное  подтверждение  вышеизложенного:  сюда  от¬
носятся  фотографии  (фиг.  404),  на  которых  ясно
видны  две  и  даже  три  окружности.  Снимки  по¬
лучены  при  возбуждении  пластинки  из  квар¬
цевого  стекла  (а  =0,17)  толщиной  1  мм  на  часто¬
те  7477  и  5485  кгц.  В  последнем  случае  Х/2/^^  1.
 а 	б
 Фиг.  404.  Диффракционные
картины,  образующиеся  при
отражении  света  от  поверх¬
ности  колеблющейся  стеклян¬
ной  пластины.
а—частота  7477  кгц,  б—частота
5485  кгц.
 В  заключение  следует  еще  упомянуть,  что
при  отражении  света  от  колеблющейся  поверх¬
ности  металлической  пластинки,  возбужденной
пьезоэлектрическим  кристаллом,  также  возни¬
кают  аналогичные  картины,  что  позволяет  ис¬
следовать  упругие  свойства  малых  металличе¬
ских  образцов  (сплавов  и  т.  п.).
 Исходя  из  работы  О.  Шмидта  «О  распростра¬
нении  ударных  волн  в  жидкостях  и  твердых
телах»1),  Бэр  [158]  предложил  совершенно  но¬
вый  способ  определения  упругих  постоянных  тел:
применяемые  при  этом  образцы  имеют  форму
стержня  прямоугольного  сечения  (около  15  х
20  мм2)  длиной  10  см  и  более.  Один  из-концов
стержня  срезается  под  углом  в  =  45°  и  к  отшли¬
фованной  поверхности  среза  приклеивается
пьезокварцевый  излучатель  Q.
 На  фиг.  405  дан  продольный  разрез  ABCD
такого  образца.  Весь  стержень  погружается
в  жидкость,  скорость  звука  в  которой  известна.
На  фиг.  405  показаны  звуковые  лучи,  излучае¬
мые  кварцем  в  жидкость  и  в  образец.  Продольные
волны  1  и  2,  излучаемые  в  жидкость  и  в  обра¬
зец,  являются  первичными.  Волна  2  падает  на
поверхность  ВС  под  углом  е,  частично  прелом¬
ляется  в  жидкость  3,  а  частично  отражается
обратно  в  образец  4.  При  этом  возникает  попереч¬
ная  волна  5,  возвращающаяся  к  плоскости  А  В,
проходящая  в  жидкость  в  виде  продольной
волны  6  и  отражающаяся  в  виде  поперечной
 волны  7  обратно  в  образец.  Дальнейший  ход
луча  совершенно  очевиден.  Если  удается  опре¬
делить  направление  распространения  в  жидкости
звуковых  волн  1  и  6,  8  и  9  или  3  и  12,  то,  зная
угол  ё,  можно  узнать  скорости  сх  и  ct  продоль¬
ной  и  поперечной  волн  и  отсюда  рассчитать  упру¬
гие  постоянные  образца.
 Направления  распространения  для  каждой
из  упомянутых  пар  волн  отличаются  на  некото¬
рый  угол.  Как  показал  Релей  [1690]1),  при  су¬
перпозиции  таких  волн  возникает  бегущая  в  на¬
правлении  биссектрисы  угла  комбинированная
волна,  интенсивность  которой  модулируется
по  фронту  волны  с  периодом  D=  Х/(2  sin  6/2}
(X—длина  волны,  0—угол  между  данными  вол¬
нами).  Применив,  например,  теневой  метод
(ср.  фиг.  204,6),  можно  по  расстоянию  D  между
видимыми  полосами  вычислить  величину  угла
0,  а  по  их  положению—направление  его  биссек¬
трисы  и  тем  самым  направление  самих  волн.
Таким  образом,  одной  фотографии  звукового-
поля  образца  достаточно  для  определения  всех
величин,  необходимых  для  расчета  упругих  по¬
стоянных  тела.
 Фиг.  405.  Ход  лучей,  соответст¬
вующих  продольной  (сплошная  ли¬
ния)’  и  поперечной  (пунктирная  ли¬
ния)  волнам  в  твердом  теле.
 Пусть  0О—угол  между  направлениями  распро¬
странения  звуковых  волн  1  и  6,  входящих
в  жидкость  с  задней  грани  кварцевой  пластинки,
0Х—угол  между  направлениями  распростране¬
ния  волн  8  и  9  или  3  и  13,  <р0—угол  между  бис¬
сектрисой  угла  (1,  6)  и  нормалью  к  АВ,  а  <рх—
соответственно  угол  между  биссектрисой  угла
(8,  9)  или  (3,  13)  и  нормалью  к  AD.  Тогда,  со¬
гласно  Бэру  [158],  можно  написать  следующие
соотношения:
 г)  О.  S  с  h  m  i  d  t,  Zs.  techn.  Phys.,  19,  554  (1938);
Phys.  Zs.  40,  289  (1938).
 x)  См.  также,  например,  G.  J  о  о  s,  Lehrbuch  der
theoretischen  Physik,  2  Aufl.,  Leipzig,  1934,  S.  56.

368
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 где  aj,  и  a{,  a(—соответственно  углы  между
лучами  7и6и5и9и  нормалями  к  Л  В  и  Л£).
Отсюда  скорость  продольной  волны  в  твердом
теле  выражается  формулой
 а  скорость  поперечной  волны  —  формулой
где
 а  сж—скорость  звука  в  жидкости.  За  дальнейшими
подробностями  следует  обратиться  к  оригиналь¬
ной  работе.
 Фиг.  406.  Прохождение  звуко¬
вой  волны  сквозь  эбонитовый
клин.
 По  предложению  Гидемана  Шефер  [1839]  (см.
также  [861])  применил  следующий  метод  изме¬
рения  скорости  распространения  продольных
и  поперечных  волн  в  твердых  непрозрачных  те¬
лах.  В  качестве  источника  звука  использовался
кварцевый  стержень,  ориентированный  согласно
фиг.  89  и  дающий  острую  характеристику  на¬
правленности,  допускающую  при  наблюдении
звукового  поля  по  теневому  методу  точное  опре¬
деление  направления  лучей  (см.,  например,
фиг.  199).  Если  приклеить  такой  излучатель
к  одной  из  граней  клинообразного  образца  из
исследуемого  материала  и  погрузить  последний
в  жидкость,  скорость  звука  в  которой  известна,
то  направление  оси  прошедшего  через  образец
сконцентрированного  пучка  звуковых  волн  по¬
зволит  найти  скорость  распространения  про¬
дольной  волны  в  твердом  материале  (фиг.  406).
 В  табл.  75  приведены  значения  скорости
ультразвука  в  некоторых  материалах,  измерен¬
ные  Шефером  при  помощи  этого  метода.  При
 Таблица  75
 СКОРОСТЬ  УЛЬТРАЗВУКА  В  ТВЕРДЫХ  МАТЕРИАЛАХ
ПО  ИЗМЕРЕНИЯМ  ШЕФЕРА
 Материал
 Температура,
 °с
 Скорость  уль¬
тразвука,
MjceK
 Материал
 Температура,
 °с
 Скорость  уль¬
тразвука,
м/сек
 Декорит  F
 24
 2938
 Игамид  А
 22
 2660
 Декорит  L
 20
 2740
 Игамид  В
 22
 2693
 Декорит  V
 24
 2735
 Базальт  .  .
 23
 6150
 Диналь  .•  .
 24
 3310
 Гранит  .  .
 23
 5570
 Эбонит  .  .
 18
 2405
 Свинец  .  .
 22
 2120
 соответствующем  подборе  угла  клина  Шефер
имел  возможность  измерить  также  угол  входа
в  жидкость  волн,  вызванных  поперечными  вол¬
нами  в  твердом  теле,  и  таким  образом  определить
все  упругие  постоянные  изотропного  тела.
 Фиг.  407.  Устройство  для  из¬
мерения  скорости  продольных
и  поперечных  волн  в  .твердых
телах.
 Бароне.  [2389,  2390]  применил  аналогичный
метод  для  определения  скорости  продольных
и  поперечных  волн  в  прямоугольных  образцах,
имеющих  на  одной  стороне  шлиф  под  углом  45°.
На  фиг.  407  показан  ход  лучей  внутри  такого
тела  и  в  окружающей  его  жидкости,  когда  про¬
дольная  волна,  излучаемая  кварцем,  приклеен¬
ным  к  боковой  поверхности  образца,  падает  под
углом  а=45°  на  поверхность  косого  среза.  В  этом
случае  имеют  место  следующие  соотношения:

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 369
 где  ст—скорость  звука  в  жидкости.  Углы  (3  и  р'
можно  измерить,  воспользовавшись  теневым  ме¬
тодом;  по  найденным  значениям  углов  можно
определить  cL.  Простой  расчет  дает  для  величины
ct  выражение
 Для  устранения  помех  при  наблюдении  теневым
методом,  обусловленных  отражениями  от  поверх¬
ностей  АВ  или  ВС,  целесообразно  сделать  эти
поверхности  рифлеными.
 К  сожалению,  эти  методы  непригодны  для
исследования  материалов  с  большим  поглоще¬
нием;  в  этом  случае  в  жидкости  нельзя  обнару¬
жить  никаких  признаков  волн,  обусловленных
поперечными  волнами  в  образце.  Для  таких  ма¬
териалов  Гидеман  и  Шефер  [861,  1839]  разра¬
ботали  другой  метод,  позволяющий  определять
упругие  постоянные  при  очень  малой  длине
 Фиг.  408.  Ход  лучей,  соответствующих  продольной
и  поперечной  волнам,  после  прохождения  через  ультра¬
звуковую  линзу.
 Сплошная  линия—продольная  волна,  пунктирная  линия—по¬
перечная  волна.
 пути  звуковых  волн  в  твердом  теле.  Этот  метод
заключается  в  пропускании  параллельного  уль¬
тразвукового  пучка  через  линзу,  изготовленную
из  исследуемого  материала  и  погруженную  в  жид¬
кость,  скорость  распространения  в  которой  из¬
вестна.  Волны,  возбужденные  в  жидкости  про¬
дольными,  и  поперечными  волнами  в  материале
линзы,  фокусируются  в  разных  точках  (фиг.  408).
На  фиг.  409  показана  фотография  для  случая
алюминиевой  линзы  в  ксилоле:  ясно  виден  падаю¬
щий  слева  звуковой  пучок  и  два  фокуса  справа
от  линзы.  Зная  форму  линзы  и  измеряя  фокус¬
ные  расстояния,  можно,  пользуясь  законами
геометрической  оптики,  найти  упругие  постоян¬
ные  материала  линзы.
 Обозначим  через  г  радиус  кривизны  плоско-
вогнутой  линзы  и  через  fL  и  ft  соответственно
ее  фокусные  расстояния  для  продольных  и  по¬
перечных  волн;  тогда  из  формулы,  приведенной
 24 	Л.  Бергман
 в  гл.  II,  §  5,  п.  5,  легко  вывести  следующее  соот¬
ношение:
 Наконец,  следует  упомянуть  еще  об  интерес-
ном^оптическом  методе  определения  скорости
 Фиг.  409.  Звуковое  поле  за
ультразвуковой  линзой.
 продольных  и  поперечных  волн  в  изотропных
телах,  для  применения  которого  нет  необходи¬
мости  в  прозрачности  образца;  этот  метод  был
недавно  описан  Уиллардом  [4420,  4421].  Пусть
 Фиг.  410.  Оптическое  устрой¬
ство  для  измерения  скорости  про¬
дольных  волн  в  твердых  телах.
 бегущая  волна,  выходящая  из  излучателя  Q
(фиг.  410),  распространяется  частью  в  жидкости,
скорость  сж  звука  в  которой  известна,  и  частью
в  теле  К,  которое  пока  будем  считать  прозрач¬
ным  и  для  которого  требуется  найти  скорость
продольных  волн  cL.  Поверхности  исследуемого
тела,  через  которые  волна  входит  и  выходит  из
него,  должны  быть  параллельны  волновым  фрон¬
там.  Согласно  сказанному  в  гл.  III,  §  4,  п.  2»

370
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 Учтя  оптическое  увеличение,  по  системе
полос  на  экране  можно  найти  величину
 откуда  искомая  скорость  звука  найдется  по
формуле
 Для  исследования  непрозрачных  тел  Уиллард
видоизменил  свой  метод  следующим  образом
(фиг.  411).  Образец  берется  в  виде  прямоуголь¬
ной  призмы  Р  и  располагается  в  жидкости  перед
излучателем  Q  таким  образом,  чтобы  звуковой
пучок  частично  проходил  рядом  с  призмой  (Л),
 Фиг.  411.  Оптическое  устройство  для  измерения  скорости  продольных  волн
 в  твердых  телах.
а,  б—схема  устройства,  в—получающееся  изображение.
 Здесь  и  /2—длины  пробега  светового  пучка
в  звуковых]  пучках,  распространяющихся  соот¬
ветственно  в  жидкости  и  твердом  теле;  при  этом
следует  выбрать  отношение  1г112  равным  &п2/&п}.
Формулу  (306)  можно  переписать  в  следующем
виде:
 Отсюда  видно,  что  в  определенных  точках,  для
которых
 величина  Л,  определяющая  интенсивность  диф-
фрагированного  света,  обращается  в  нуль,  а
в  точках
 величина  А  достигает  максимума(п1,  2,  3,  >.,)*
 интенсивность  света,  диффрагированного  на  зву¬
ковой  волне  и  обусловливающего  возникнове¬
ние  изображения  на  экране,  зависит  от  вели¬
чины  а=2ъ/±п1/&,  которая  для  бегущей  волны
определяется  формулой  (150).  При  прохождении
света  последовательно  через  две  звуковые  волны,
бегущие  в  направлении  х,  их  модулирующее
действие  суммируется  и  результирующий  эф¬
фект  будет  равен
 а  частично  входил  в  призму  под  прямым  углом
к  плоскости,  соответствующей  катету  (В).  Бла¬
годаря  преломлению  при  выходе  через  плоскость,
соответствующую  гипотенузе,  образуются  два
звуковых  пучка,  наклоненные  друг  к  другу  под
углом  ср.  При  отображении  их  на  экран  при  по¬
мощи  теневого  метода  получается  система  свет¬
лых  полос  (фиг.  411,  в),  по  которой  при  учете
оптического  увеличения  можно  определить  посто¬
янную  ультразвуковой  диффракционной  решетки
 Система  полос  является  не  чем  иным,  как  ото¬
бражением  комбинационной  волны  j  образован¬
ной  двумя  наклоненными  друг  к  другу  звуко¬
выми  пучками.  Согласно  фиг.  411,  б,  находим
искомую  скорость  ct  по  формуле
 где  принято,  что  <^>£ж;  в  противном  случае  знак
минус  в  знаменателе  нужно  заменить  на  плюс.

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 371
 Оба  эти  метода  позволяют  найти  только  ско¬
рость  продольных  волн  в  твердом  теле;  для  нахо¬
ждения  аналогичным  способом  также  и  скорости
поперечных  волн  Уиллард  пользуется  тупоуголь¬
ной  равнобедренной  призмой  Р  (фиг.  412,  а),
в  которой  возбуждаются  сдвиговые  волны  оди¬
наковой  частоты  при  помощи  двух  кварцев  Q
(например,  кварцев  с  У-срезом,  согласно
фиг.  75,  а).  Основание  призмы  погружено  в  жид-
 вдоль  одной  из  осей  кристалла  определяется
формулой
 а  скорость  распространения  волны  сдвига  вдоль
той  же  оси—формулой
 Фиг.  412.  Оптическое  устройство  для  измерения  скорости  поперечных  волн
 в  твердых  телах.
а—схема  устройства,  б—получающееся  изображение
 кость.  Продольные  волны  А  и  В  создают  при
оптическом  отображении  на  экран  систему  полос
(фиг.  412,6),  по  которой  можно  определить  по¬
стоянную  s  решетки  комбинационной  волны.
Обозначая  угол  у  основания  призмы  через  6,
имеем
 и, 	используя  формулу  (309),  находим
 Этот  метод  был  применен  Уиллардом  для
определения  скорости  звука  в  ряде  пластмасс.
Преимуществом  данной  методики  по  сравнению
с  описанной  выше  методикой  Бэра  является
большая  наглядность  картины  возникающих
типов  волн,
 В  последнее  время  для  измерения  скорости
звука  в  твердых  телах  успешно  применялся  опи¬
санный  в  гл.  IV,  §  1,  п.  2  импульсный  метод.
Так,  например,  Хантингтон  [950,  951]  и  Галт
[685,  686],  работая  на  частотах  10  и  30  мггц,
определили  с  помощью  этого  метода  упругие  по¬
стоянные  правильных  кристаллов.  Как  известно,
скорость  распространения  продольной  волны
 Наконец,  существует  еще  вторая  сдвиговая  волна
в  направлении  [110],  скорость  которой  равна
 Для  получения  продольной  волны  к  соответ¬
ствующей  плоскости  кристалла  приклеивают
в  качестве  излучателя  кварцевую  пластинку
Х-среза,  колеблющуюся  по  толщине;  для  воз¬
буждения  поперечных  волн  требуются  кварце¬
вые  пластинки,  вырезанные  по  толщине  в  на¬
правлении  оси  У,  а  по  длине—в  направлении,
параллельном  оси  X  (У-срез).  Поскольку  такие
пластинки  колеблются  в  продольном  направле¬
нии,  в  приклеенном  к  ним  кристалле  возбуждают¬
ся  чистые  волны  сдвига.  Чтобы  отраженные  от
границ  изучаемого  кристалла  волны  возвраща¬
лись  к  излучателю,  параллельные  поверхности
кристалла  должны  быть  перпендикулярны  к  на¬
правлению  распространения  волн.  Импульс¬
ный  метод  позволяет  найти  время  пробега  воле
разных  типов  в  образце;  зная  длину  кристалла,,
можно  вычислить  скорость  звука  и  при  ПОМОЩИ!
приведенных  выше  уравнений  определить  упру¬
гие  постоянные  образца.
 В  табл.  76  приведены  измеренные  Хантинг¬
тоном  и  Галтом  значения  упругих  постоянных
 24*'

372
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 для  кристаллов  некоторых  галоидных  соедине¬
ний  щелочных  металлов.  Для  сравнения  приве¬
дены  величины,  полученные  Бриджменом1)  ста¬
тическим  методом.
 Таблица  76
 “УПРУГИЕ  ПОСТОЯННЫЕ*КРИСТАЛЛОВ  НЕКОТОРЫХ
ГАЛОИДНЫХ  СОЕДИНЕНИЙ  ЩЕЛОЧНЫХ  МЕТАЛЛОВ
ЛО  ИЗМЕРЕНИЯМ  ХАНТИНГТОНА  [951]  И  ГАЛТА  [686]
 (Все  значения  даны  в  единицах  1011  дин/см2)
 Кристалл
 с.
 1К
 Измерения
 Хантингтона
 Галта
 Бриджмена
 NaCl
 Сц
 4,85
 4,87
 4,70
 ^12
 1,23
 1,24
 1,23
 С44
 1,26
 1,26
 1,28
 ХВг
 Сц
 3,45
 3,46
 3,33
 Cl2
 0,54
 0,58
 0,58
 С44
 0,508
 0,505
 0,621
 КС1
 С11
 3,98
 С\2
 0,62
 С  44
 0,625
 L1F
 Сц
 9,74
 Cl2
 4,04
 см
 5,54
 KJ
 Сц
 2,690
 2,67
 С44
 0,362
 0,421
 Помимо  этого,  Хантингтон  произвел  еще  изме¬
рение  упругих  постоянных  сегнетовой  соли,
а  Галт  определил  температурную  зависимость
упругих  постоянных  КВг  в  интервале  4,5—
300°  К.  При  этих  измерениях  важную  роль  иг¬
рает  правильный  выбор  клея  для  приклеивания
кварца  к  исследуемому  кристаллу,  так  как  раз¬
личие  коэффициентов  расширения  кристалла
и  кварца  может  привести  к  их  растрескиванию,
что  искажает  картину  распространения  волн.
Галт  частично  разрешил  проблему  приклеива¬
ния,  разбивая  пьезоэлектрическую  кварцевую
пластинку  на  5—6  кусков  и  наклеивая  их  затем
на  исследуемый  кристалл.  Как  показывает  график
на  фиг.  413,  величина  сп  для  КВг  уменьшается
при  повышении  температуры  от  абсолютного
иуля.
 Аналогичные  измерения  были  выполнены  им¬
пульсным  методом  Овертоном  и  Свимом  [3700]
для  кристаллов  каменной  соли  в  области  темпе¬
ратур  60—300°  К,  Аренбергом  [2339]  для  хлори¬
 *)  P.  W.  Bridgman,  The  elastic  moduli  of
five  alkali  halides,  Proc.  Amer.  Acad.,  64,  1938  (1929).
 стого  серебра,  Овертоном  [3698,  3699]  для  бе¬
риллия  в  диапазоне  температур  3—300°  К  и  в  по¬
следнее  время  Мак-Скимином  [4856]  при  помощи
метода,  описанного  ниже  в  п.  3  настоящего  пара¬
графа,  для  монокристаллов  германия  и  кремния
в  области  температур  78—300°  К  (см.  также
Голд  [2903]).
 4,3\ 				г
 Ф  и  г.^  413.Температурная  зависимость  постоян¬
ной  упругости  с1г  для  бромистого  калия.
 Лудлоф  [1251,  1252]  теоретически  разработал
вопрос  о  температурной  зависимости  упругих
постоянных  и  показал,  что  для  низких  темпера¬
тур  имеет  место  пропорциональность  четвертой
степени  температуры,  переходящая  при  более
высоких  температурах  в  линейную  зависимость.
Лазарус  [3383]  определил  упругие  постоянные
монокристаллов  р-латуни,  а  также  нашел  зави¬
симость  от  давления  упругих  постоянных  КС1,
NaCl,  Си,  А1  и  латуни  для  давлений  вплоть  до
10  Ш^атм  [3384,  3385].
 Нейборс,  Браттен  и  Смит  [3633]  аналогичным
методом  измерили  упругие  постоянные  кристал¬
лов  никеля  (см.  также  [3508]).  Мак-Скимин,
Бонд,  Бюлер,  Тил,  Мэзон  и  Ольсен  [2490,  3470]
определили  упругие  постоянные  монокристаллов
германия  и  кремния.
 В  табл.  77  приведена  сводка  значений  упру¬
гих  постоянных  монокристаллов  металлов  куби¬
ческой  системы,  измеренных  ультразвуковыми
методами;  наряду  с  тремя  значениямисц,  с12иси
приведены  также  значения  с'г1  и  с'44  для  про¬
дольных  и  поперечных  волн  в  поликристалли-

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 373
 Таблица  77
 УПРУГИЕ  ПОСТОЯННЫЕ  МОНОКРИСТАЛЛОВ  МЕТАЛЛОВ,
ИЗМЕРЕННЫЕ  ПРИ  ПОМОЩИ  УЛЬТРАЗВУКА
(по  Мэзону  [2255])
 (Все  значения  даны  в  единицах  1011  дин/см2)
 Металл
 С12
 £44
 <4
 Алюминий  .  .
 10,76
 6,18
 2,84
 11,2
 2,62
 Золото  ....
 19,6
 16,45
 4,20
 21,7
 3,15
 Серебро  .  .  .
 11,9
 8,94
 4,37
 14,21
 3,21
 Медь
 17,02
 12,3
 7,51
 21,14
 5,46
 Свинец  ....
 4,85
 4,09
 1,44
 5,67
 1,02
 Никель  ....
 25,0
 16,0
 11,85
 30,85
 8,9
 Германий  .  .  .
 12,92
 4,79
 6,70
 15,04
 5,64
 Железо  ....
 23,7
 14,1
 11,6
 29,15
 8,86
 Натрий  ....
 0,615
 0,469
 0,592
 1,03
 0,384
 Калий  ....
 0,416
 0,333
 0,263
 0,593
 0,175
 Вольфрам  .  .  .
 50,2
 19,9
 15,15
 50,2
 15,15
 ческих  образцах  (см.  п.  2  настоящего  параграфа).
Аналогичная  сводка  приведена  и  у  Голда  [2902].
 Прайс  [1635,  3801]  применил  импульсный
метод  при  частоте  10  мггц  для  исследования
аномальных  упругих  свойств  сегнетовой  соли
при  температурах,  близких  к  точке  Кюри.  При
этом  в  кристаллах  45°Х-среза  в  направлении
оси  X  была  обнаружена  зависимость  скорости
звука  от  направления  приложенного  электри¬
ческого  поля.  Это  явление  определяется  двумя
причинами:  обычным  насыщением,  не  зависящим
от  направления  поля,  и  морфологическим  эф¬
фектом,  обусловленным  наведенными  моноклин¬
ными  постоянными  и  создающим  изменение  ско¬
рости  звука,  зависящее  от  направления  прило¬
женного  электрического  поля.
 Измерения  импульсным  методом  упругих  по¬
стоянных  кристаллов  дигидрофосфата  аммония
и  дигидрофосфата  калия  были  выполнены  Прай¬
сом  и  Хантингтоном  [3802],  обнаружившими,
между  прочим,  некоторый  вид  акустического
двойного  преломления  в  направлении  45°  в  кри¬
сталлах  дигидрофосфата  аммония  45°Х-среза.
Недавно  Мейер  и  Шустер  [4870]  дали  теорию
распространения  звука  в  подобных  пьезоэлектри¬
ческих  кристаллах  с  учетом  электромехани¬
ческой  реакции,  обусловленной  пьезоэффектом.
 Фредерик  [639]  измерил  импульсным  мето¬
дом  упругие  постоянные  некоторых  чистых  метал¬
лов,  а  также  сплавов  стали  и  алюминия  при
температурах  от  —195  до  850°  С.  При  этом  излу¬
чающий  кристалл  находился  при  комнатной
температуре,  а  скорость  распространения  опре¬
делялась  только  в  нагретых  или  охлажденных
 участках  образца.  Оказалось,  между  прочим,,
что  модули  упругости  немагнитных  сплавов  стали
уменьшаются  по  линейному  закону  при  повы¬
шении  температуры,  тогда  как  у  магнитных  спла¬
вов  наблюдается  более  сильное  уменьшение  мо¬
дулей  в  температурном  интервале,  соответствую¬
щем  переходу  а—Во  всех  исследованных  ме¬
таллах  коэффициент  поперечного  сжатия  уве¬
личивался  при  повышении  температуры.  Далее,
Фредерик  и  Мартин  [2816]  применили  импульс¬
ный  метод  для  измерения  скорости  звука  на  по¬
верхности  твердых  тел  и  сравнили  полученные
результаты  с  теорией  релеевских  волн.
 Фиг.  414.  Частотная  и  тем¬
пературная  зависимости  ско¬
рости  звука  (а)  и  поглощения
звука  (б)  в  каучуке.
 Нолл  со  своими  сотрудниками  Иви,  Маури
иМифсуд  [1418,  1419,  3649]  применили  импульс¬
ный  метод  для  определения  скорости  и  поглоще¬
ния  звука  в  высокополимерных  материалах
(каучуках,  пластмассах)  в  температурном  интер¬
вале  от  —60  до  100°  С.  Измерения  производи¬
лись  следующим  образом.  На  пути  ультразву¬
ковых  импульсов,  распространяющихся  в  жид¬
кости,  помещался  образец  из  испытуемого  ма¬
териала.  По  времени  запаздывания  отраженного
импульса  можно  определить  скорость,  а  по
ослаблению  отраженного  импульса—рассчитать
поглощение  звука  в  исследуемом  материале.
В  качестве  примера  могут  служить  приведенные
на  фиг.  414  кривые  частотной  и  температурной
зависимости  скоростей  поглощения  звука  в;кау¬
чуке  по  данным  измерений  Иви,  Мровки  и  Гута

374
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 [3121].  В  то  время  как  скорость  звука  растет
при  повышении  частоты  и  понижении  темпера¬
туры,  поглощение  имеет  на  каждой  частоте
ясно  выраженный  максимум  при  определенной
температуре.
 Мельхор  и  Петраускас  [3536,  4872]  изучали
импульсным  методом  упругие  постоянные  плек¬
сигласа  и  их  температурную  зависимость  для
частот  0,5—10  мггц  (см.  также  [2860]).  Читам
и  Дитц  [4649]  изучали  влияние  пластификатора
на  скорость  звука  в  полиметилметакрилате.
При  увеличении  содержания  пластификатора
(дибутилфталат)  было  обнаружено  уменьшение
скорости  и  рост  поглощения  звука.  Наконец,
Нортвуд  [1432]  использовал  импульсный  метод
для  измерения  скорости  звука  во  льду.
 Дальнейшие  сведения  о  применении  импульс¬
ного  метода  для  исследования  твердых  тел  см.
у  Джонса  и  Гетфилда  [3159,  3160].
 В  этой  связи  следует  еще  упомянуть  о  весьма
интересном  методе  Саммерса  и  Бродинга  [5049],
позволяющем  производить  в  буровых  скважинах
различной  глубины  измерения  скорости  звука
в  окружающей  горной  породе.  Для  этого  в  бу¬
ровую  скважину,  заполненную  водой,  погру¬
жают  зонд  длиной  около  2  ж,  несущий  на  верх¬
нем  конце  радиальный  ультразвуковой  излуча¬
тель,  а  на  нижнем—соответствующий  приемник
звука.  Излучатель  и  приемник  акустически  изо¬
лируют  друг  от  друга  при  помощи  звукоизоли¬
рующего  материала  и  кабели  от  них  присоеди¬
няют  к  измерительной  аппаратуре.  Измеряется
время  пробега  звукового  импульса  от  излуча¬
теля  по  стенке  скважины  до  приемника.  Подоб¬
ные  измерения  позволяют  делать  заключения
 о 	геологических  структурах  на  больших  глу¬
бинах.
 2. 	Исследования  распространения
ультразвука  в  пластинах
 Обратимся  теперь  к  случаю  распространения
ультразвука  в  образцах,  имеющих  форму  пла¬
стин.  В  гл.  I,  §  2  были  приведены  уравнения,
позволяющие  рассчитать  энергию  отраженной
и  проходящей  волн  для  случая  падения  волн
на  пластину,  находящуюся  в  другой  среде.
Максимальное  пропускание  достигается  при
толщине  пластины,  кратной  Х/2,  где  X—длина
звуковой  волны  в  материале  пластины.  Таким
образом,  наблюдение  максимумов  пропускания
позволяет  рассчитать  длину  волны  и  при  извест¬
ной  частоте  найти  скорость  звука  в  пластине.
Как  показали  измерения  Бойля  и  Фромана
[328,  330],  а  также  Бойля  и  Спроуля  [342,  343],
скорость  звука,  определенная  этим  методом,  хо¬
 рошо  совпадает  со  значениями,  полученными  для
неограниченной  среды  из  формул  (293)  и  (298).
 Чтобы  при  измерениях  не  приходилось  ме¬
нять  частоту,  Кокран  и  Самсел  [457],  исследо¬
вавшие  скорость  и  поглощение  звука  в  пластмас¬
сах,  применяемых  для  изготовления  звукопро¬
ницаемых  окошек,  акустических  линз  -  и  т.  п.,
пользовались  клинообразным  образцом,  пере¬
двигаемым  поперек  звукового  пучка,  распростра¬
няющегося  в  жидкости.  Аналогичным  образом
Баумгардт  [190],  а  также  Отпущенников
[3695а,  4906,  4907]  определили  скорость  про¬
дольных  волн  в  различных  металлах.  Отпущен¬
ников  применяет  для  этой  цели  клиновидную
пластинку  (угол  клина  1—2°)  длиной  около
20  см,  передвигаемую  между  двумя  малыми  квар¬
цевыми  пластинками,  служащими  излучателем
и  приемником;  при  этом  можно  определить  места
наибольшего  прохождения  звука.  Если  k—число
определенных  таким  способом  максимумов,  а
и  dk—толщина  клина  в  месте  1-го  и  k-ro  макси¬
мумов  соответственно,  то,  зная  частоту  f,  можно
найти  скорость  звука  по  следующей  простой
формуле:
 Для  нахождения  модуля  Юнга  нужно  еще  знать
коэффициент  Пуассона  или  крутильный  модуль
упругости,  который  должен  быть  получен  неза¬
висимым  методом.
 Следующим  шагом  вперед  является  метод
Бэра  и  Валти  [162,  2113];  они  обнаружили,  что
при  наклонном  падении  волн  на  плоскопарал¬
лельную  пластину  наряду  с  условиями  наиболь¬
шего  пропускания  для  продольных  волн  суще¬
ствуют  условия  наибольшего  пропускания  для
поперечных  волн,  что  позволяет  определить  все
упругие  постоянные  изотропного  тела.
 Пусть  распространяющаяся  в  жидкости  уль¬
тразвуковая  волна  падает  под  некоторым  углом
на  плоскопараллельную  пластину  из  твердого
изотропного  материала.  При  этом  в  материале
пластины,  помимо  продольной,  возникает  также
и  поперечная  волна.  В  результате  наряду  с  пер¬
вичной  падающей  волной  возникают  шесть  вто¬
ричных  волн:  две  продольные  и  две  поперечные
волны  в  пластине  и,  кроме  того,  одна  волна,
преломленная  на  передней  поверхности  пласти¬
ны,  и  одна—отраженная  от  ее  задней  поверхно¬
сти,  соответственно  каждому  типу  волн.  Только
в  случае  нормального  падения  звуковой  волны
на  пластину  возникают  одни  лишь  продольные
волны.
 Поскольку  скорость  распространения  про¬
дольных  волн  превышает  скорость  распростра¬

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 375
 нения  поперечных  волн,  существует  некоторая
область  углов  падения,  при  которых  продольные
волны  испытывают  полное  отражение  от  передней
поверхности  пластины  и  сквозь  нее  проходят
только  поперечные  волны.  Однако  попытка  опре¬
деления  максимума  пропускания  для  попереч¬
ных  волн  в  зависимости  от  толщины  пластины
встречает  серьезные  затруднения,  поскольку  в
пластине  всегда  есть  волны  обоих  видов;  дей¬
ствительно,  падающая  на  заднюю  поверхность
пластины  поперечная  волна  возбуждает  при  от¬
ражении  продольную  волну,  которая  в  свою
очередь  при  отражении  от  передней  поверхности
снова  дает  волну  того  же  типа.
 Опираясь  на  опыты  Бэра  и  Валти,  Рейсснер
[1701]  разработал  строгую  теорию  прохождения
звука  сквозь  пластины  при  любом  угле  падения,
решив  уравнения  для  упругих  волн  внутри  и  вне
пластины  при  учете  граничных  условий.  При
использовании  приведенных  ниже  обозначений
и  сокращений  получается  следующая  формула
для  коэффициента  пропускания  звука  D,  т.  е.
для  отношения  квадратов  амплитуд  волны,  про¬
шедшей  через  пластину,  и  падающей  волны
(здесь  она  приводится  в  форме,  данной  Бэром
[155]):
 0—угол  падения  волны,  <р4,  Хг,  —угол  преломле¬
ния  ,  длина  волны  и  скорость  продольной  волны
в  пластине, 	ct—угол  преломления,  длина
 волны  и  скорость  поперечной  волны  в  пластине,
Х0,  с0—длина  волны  и  скорость  волн  в  жидкости,
d—толщина  пластины,  р—плотность  пластины,
Р0—плотность  жидкости.
 Легко  убедиться,  что  для  случая  нормального
падения  звука  (9=0,  ^=^=0)  эта  формула
приобретает  вид
 (здесь  для  краткости  положено  т=р0с0/рс1)  и
совпадает  с  формулой  Релея  (29а).  В  выраже¬
ние  для  Dt  входят  исключительно  величины,
относящиеся  к  продольным  волнам;  величина  Dt
достигает  максимума  при  d=n)4/2.
 Далее,  для  специального  случая  9,=45°,
f=0  и  g*=  (p^?/p0^o)sin2Q.  Кроме  того,  из  за¬
кона  преломления  волн  sin6/sin9,=c0/cf  следует
соотношение
 Введя  еще  обозначение  ^г  =  Росо/Рс*>  полу¬
 чим
 т
 Отсюда  находим  коэффициент  пропускания  зву¬
ка  для  <ft  =  45°:
 (3126)
 В  этом  выражении,  построенном  совершенно
аналогично  выражению  для  Dt,  участвуют  исклю¬
чительно  величины,  относящиеся  к  поперечным
волнам;  величина  Dt  достигает  максимума  при
d=n  ]/~2Х,/2.  Следовательно,  при  угле  прелом¬
ления  9,=45°  сквозь  пластину  проходят  только
поперечные  волны,  поскольку  при  соответствую¬
щем  угле  падения  продольных  волн  они  вызы¬
вают  в  твердом  теле  только  поперечные  волны,
которые  в  свою  очередь  отражаются  от  задней
поверхности  пластины  также  в  виде  чистых  по¬
перечных  волн.  Таким  образом,  определив  эк¬
спериментально  углы,  при  которых  коэффициент
пропускания  Dt  максимален,  можно  найти  ct
и  определить  все  упругие  постоянные  твердого
тела.
 В  недавно  появившейся  работе  Макинсон
[3477]  указывает  на  ошибку  в  теории  Рейсснера,
согласно  которой  в  пластинах  с  толщиной,  малой
или  сравнимой  с  длиной  продольной  волны,  пол¬
ное  отражение  таких  волн  не  наступает  при  кри¬
тическом  угле.  Мак-Скимин  показал  теоретически
и  экспериментально,  что  благодаря  интерферен¬
ции  между  волнами  сжатия  и  поперечными  вол¬
нами  полное  отражение  наступает  и  для  тонких
пластин  при  выполнении  условия  (2dcos(pl)/'kt  =
=2m+l  (d—толщина  пластины,  <pt—угол  прелом¬
ления  поперечных  волн  в  пластине,  т=0,  1,2,...).
Таким  образом,  для  тонких  пластин  также  воз¬
можно  определение  скорости  продольных  волн
по  наступлению  полного  отражения.
 Дальнейшие  теоретические  подробности  мож¬
но  найти  в  упомянутых  выше  работах  Рейсснера
[1701]  и  Бэра  [155],  атакже  в  работе  Леви  и  Ната
[160,  1199];  в  последней  работе  дан  другой  вывод
приведенной  выше  общей  формулы  для  про¬
пускания,  глубже  освещающий  происходящие
 Здесь  и  ниже

376
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 при  этом  физические  процессы.  Томсон  [4272]
теоретически  рассмотрел  особый  случай  прохож¬
дения  продольных  и  сдвиговых  волн  через  пла¬
стинку,  разделяющую  две  жидкие  среды  с  раз¬
личными  акустическими  свойствами.
 Экспериментальное  решение  поставленной
выше  задачи  принадлежит  Валти  [2113].  На
фиг.  415  схематически  показана  его  эксперимен¬
тальная  установка.  Вертикальная  щель  S  освеща¬
ется  ртутной  лампой  L  при['помощи  конденсора  К
 Фиг.  415.  Схема  установки  для  опреде¬
ления  упругих  постоянных  твердых  тел.
 и  монохроматора  F.  Объектив  О  образует  парал¬
лельный  пучок  света,  проходящий  через  стеклян¬
ную  кювету,  в  которой  распространяются  ультра¬
звуковые  волны;  отражаясь  от  зеркала  М,  све¬
товой  пучок  попадает  в  зрительную  трубу  R,
сфокусированную  на  щель  S.  Цилиндрическая
линза  Z  фокусирует  пучок,  создавая  горизонталь¬
ную  фокальную  линию,  лежащую  точно  в  сере¬
дине  кюветы.  Две  диафрагмы  Вг  и  В2  с  горизон¬
тальными  щелями  позволяют  получить  свето¬
вой  пучок,  поперечное  сечение  которого  в  месте
пересечения  со  звуковой  волной  не  превышает
 1 	мм.
 Между  излучающим  кварцем  Q  и  световым
пучком  находится  пластина  Р  из  исследуемого
материала,  упругие  постоянные  которого  под¬
лежат  определению.  Пластина  изготовлена
в  виде  клина  в  направлении,  перпендикулярном
к  плоскости  чертежа.  Поворотом  клина  вокруг
оси,  перпендикулярной  к  этой  плоскости,  осу¬
ществляется  изменение  угла  падения  звуковой
волны;  перемещением  вдоль  этой  оси  достигается
изменение  эффективной  толщины  пластины.  На¬
блюдение  диффракционных  явлений  при  помощи
зрительной  трубы  позволяет  находить  положение
клина,  соответствующее  максимуму  и  минимуму
интенсивности  прошедшего  звука.
 При  заменетрубыфотоэлементом,  измеряющим
интенсивность  диффрагированного  света,  можно
получить  объективную  регистрацию  результатов.
 При  нормальном  падении  звуковых  волн  на
клин  скорость  продольных  волн  можно  найти
по  максимумам  и  минимумам  пропускания  звука
в  зависимости  от  толщины  клина  (при  смещении
клина  вдоль  оси);  максимумы  пропускания  соот¬
ветствуют  толщинам  d=nkj2  (п=  1,2,...).  При
повороте  клина  вокруг  оси  в  нем  возникают  как
продольные,  так  и  поперечные  волны  и  при  неко¬
тором  определенном  угле  падения  первичной
волны  наступает  полное  отражение  и  минимум
прохождения  звука.  Проводя  такие  измерения
для  разных  толщин  клина  и  пользуясь  теорией
Рейсснера  и  графическим  методом  расчета,
можно  найти  скорость  поперечных  волн  с  точ¬
ностью  до  0,4%.
 Бец-Бардили  [254]  также  пытался  аналогич¬
ным  методом  определять  скорость  обоих  видов
волн  в  твердых  изотропных  телах.  Однако  Валти
[2113]  показал  ошибочность  ряда  использован¬
ных  Бец-Бардили  теоретических  соотношений  и
сомнительность  части  полученных  им  результа¬
тов;  поэтому  эти  опыты  здесь  не  рассматриваются.
 Существенным  преимуществом  метода  Бэра—
Валти  является  возможность  приспособить  его
для  исследования  непрозрачных  материалов;
кроме  того,  метод  требует  сравнительно  неболь¬
ших  интенсивностей  звука,  позволяющих  избе¬
жать  нежелательного  нагревания  образца.  Недо¬
статком  метода  является  необходимость  прида¬
вать  образцу  форму  клинообразной  пластины.
Для  плоскопараллельных  пластин  угол  полного
отражения,  по  которому  определяется  скорость
ct,  зависит  от  толщины  пластины  и  достигает
интересующего  нас  значения  только  при  толщи¬
нах,  больших  по  сравнению  с  длиной  волны,
т.  е.  при  условиях,  приближающихся  к  идеаль¬
ному  случаю  распространения  в  безграничной
среде.  С  учетом  этого  обстоятельства  Бахэру
[138,  2368]  удалось,  применяя  метод  Валти,
но  пользуясь  плоскопараллельной  пластинкой,
вырезанной  из  исследуемого  материала,  опреде¬
лить  упругие  постоянные  горных  пород,  соот¬
ветствующих  различным  геологическим  эпохам.
Целью  этой  работы  являлось  выяснение  вопро¬
сов  распространения  сейсмических  волн  в  таких
породах.  В  табл.  78  приведены  некоторые  резуль¬
таты  его  измерений.
 Шнейдер  и  Бэртон  [4006]  аналогичным  спо¬
собом  определили  упругие  постоянные  алюминия,
меди,  стали,  а  также  полистирола,  плексигласа
и  некоторых  смол  (см.  также  Кришнан  [3331]).
Сривастава  [4159—4165а]  определил  подобным
методом  при  использовании  импульсной  мето¬
дики  упругие  постоянные  различных  типов  гелей
(см.  также  [2359]  и  [2906]).

§  I,  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел 	377
 Таблица  78
 МОДУЛЬ  ЮНГА  Е,  МОДУЛЬ  СДВИГА  у.,  КОЭФФИЦИЕНТ
ПОПЕРЕЧНОГО  СЖАТИЯ  о,  скорость  ПРОДОЛЬНЫХ  волн
Cl  СКОРОСТЬ  ПОПЕРЕЧНЫХ  ВОЛН  ct  И  ВОЛНОВОЕ
СОПРОТИВЛЕНИЕ  9с  ДЛЯ  НЕКОТОРЫХ  ГОРНЫХ  ПОРОД
(по  Бахэру)
 Материал
 р,  г/см^
 с/,  м/сек
 Cf,  м/сек
 Е,  кг/ммЯ
 |X,  KBJmmZ
 Q
 рс/  •  1  0  4,
г/см2  •  сек
 Базальт  .  .
 2,72
 5930
 3140
 6990
 2680
 0,306
 161
 Гипс  .  .  .
 2,26
 4790
 2370
 3600
 1270
 0,338
 108
 Слюда.  -  .
 2,81
 7760
 2160
 3820
 1310
 0,458
 219
 Гнейс  .  .  .
 2,66
 7870
 ЗОЮ
 6810
 2410
 0,414
 209
 Известняк  .
 2,70
 6130
 3200
 7240
 2760
 0,313
 166
 Мрамор  .  .
 2,66
 6150
 3260
 7360
 2820
 0,305
 164
 Шифер  ||  .  .
 2,74
 6500
 3610
 9110
 3570
 0,277
 178
 Шифер  JL  .
Брикетиро¬
ванный
 2,74
 5870
 2800
 5780
 2140
 0,352
 161
 уголь  .  .
 1,40
 3700
 2000
 1450
 560
 0,294
 54
 Сандерс  [1793]  произвел  определение  про¬
пускания  звука  тонкими  никелевыми  и  латун¬
ными  пластинами  толщиной  0,1—0,6  мм  на  часто¬
те  1,9—5,6  мггц  при  углах  падения  0—70°.
Толщина  пластин  изменялась  от  0,05  X  до  X;
при  обычных  условиях  пропускание  этих  пла¬
стин  весьма  мало,  за  исключением  определен¬
ных  критических  углов  падения,  величина  кото¬
рых  определяется  по  наблюдению  максимальной
диффракции  света  на  звуковых  волнах,  прохо¬
дящих  сквозь  пластину.  Нанеся  значения  угла
максимальной  звукопроницаемости  в  зависимости
от  произведения  частоты  звука  на  толщину  пла¬
стины,  Сандерс  обнаружил,  что  эксперименталь¬
ные  точки  лежат  на  ряде  кривых,  которые  можно
отнести  к  трем  областям  изменения  угла  падения.
Первая  область  включает  углы  между  0°  и  кри¬
тическим  углом  для  продольных  волн;  вторая
область  содержит  углы,  лежащие  между  крити¬
ческими  углами  для  продольных  и  поперечных
волн,  и  третья  область—все  остальные  углы.  Для
первой  и  второй  областей  экспериментально  по¬
лученные  значения  пропускания  хорошо  совпа¬
дают  со  значениями,  рассчитанными  по  приве¬
денной  выше  теории  Рейсснера,  и  позволяют
определить  упругие  постоянные  материалов.  Мак¬
симумы  пропускания  для  третьей  области  Сан¬
дерс  пытается  объяснить  изгибными  волнами,  рас¬
пространяющимися  вдоль  пластины,  основываясь
при  этом  на  теории  изгибных  колебаний  Лэмба1).
 l) 	Н.  L  a  m  b,  Dynamical  Theory  of  Sound,  2  ed.,
London,  1925,  p.  122.'
 Позднее  Гётц  [717]  дал  объяснение  особым
областям  пропускания,  обнаруженным  Сандер¬
сом.  С  целью  создания  установки  для  обнаруже¬
ния  межслоевых  дефектов  в  двухслойной  жести
Гётц  изучал  экспериментально  и  теоретически
пропускание  звука  тонкими  листами  при  раз¬
личных  углах  падения.  Применяя  теорию  Кре-
мера  [468]  о  звукоизоляции  тонких  перегородок
при  наклонном  падении  волн  и  звуковых  часто¬
тах,  Гётц  пришел  к  выводам,  которые  можно  из¬
ложить  следующим  образом.
 На  фиг.  416  изображены  фронты  плоской
волны,  падающей  под  углом  0Х  на  тонкую  пере¬
городку,  а  также  фронты  отраженной  и  прошед¬
шей  волн,  причем  максимумы  давления  обозна¬
чены  сплошными,  а  минимумы—пунктирными
 Фиг.  416.  Возникновение  волны  изгиба  при-
прохождении  звука  через  тонкую  перегородку.
 линиями.  Чередующиеся  вдоль  перегородки  сжа¬
тия  и  разрежения  возбуждают  в  ней  изгибные
колебания.  Из  фиг.  416  следует,  что  вызванное
падающей  волной  возмущение  распространяется
вдоль  стенки  с  так  называемой  «кажущейся»
скоростью  cs,  определяемой  выражением  =
=  c1/sin91,  где  сг—скорость  падающей  волны.  При
совпадении  этой  скорости  со  скоростью  распро¬
странения  Св  свободной  изгибной  волны  коэф¬
фициент  пропускания  перегородки  доходит  до
100%,  если  не  учитывать  поглощения  в  самом  ма-
терйале.  При  этом  резонанс  по  толщине  не  воз¬
никает,  поскольку  толщина  перегородки  мала
по  сравнению  с  длиной  волны.  Скорость  изгиб-
ных  волн  в  бесконечно  протяженной  пластине
толщиной  d  определяется  выражением
 Поскольку  эта  скорость  растет  пропорционально
квадратному  корню  из  частоты,  то  при  достаточно

378
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 высокой  частоте  всегда  возникает  указанное
выше  совпадение  скоростей  cs  и  св-
 Некоторое  осложнение  вносит  тот  факт,  что
для  наиболее  тонких  из  исследованных  Сан¬
дерсом  образцов  металлической  фольги  предпо¬
ложение  о  точном  совпадении  фаз  колебаний
передней  и  задней  поверхностей  фольги  не  оправ¬
дывается.  Однако,  как  показал  Гётц,  это  явле¬
ние  также  может  быть  учтено  в  теории,  что  по¬
зволяет  полностью  подтвердить  расчетом  описан¬
ные  выше  экспериментальные  результаты  Сан¬
дерса.
 Установление  факта  максимального  прохож-
дения  звука  через  пластинку  при  условии  сов¬
падения  скорости  следа  падающей  волны  на
пластинке  со  скоростью  свободных  волн  в  ней
позволило  Шоху  [4011,  4012]  разработать  теорию,
связывающую  пропускание  звука  со  свободными
волнами  в  пластинке.  Пользуясь  теневым  мето¬
дом,  Шох  проверил  свою  теорию  на  алюминие¬
вых  пластинках  различной  толщины,  погружен¬
ных  в  воду.
 При  этих  опытах  Шоху  [4013]  удалось,  кроме
того,  продемонстрировать  еще  одно  явление,
исследованное  в  последние  годы  теоретически
и  экспериментально  в  оптике.  Речь  идет  о  сме¬
щении  светового  пучка  при  полном  отражении
на  границе  двух  сред.  Этот  эффект,  связанный
с  вопросом  о  возникновении  в  среде  с  большей
скоростью  распространения  волн  потока  энер¬
гии,  параллельного  граничной  плоскости,  и  объ¬
ясняемый  именно  наличием  этого  потока1),  об¬
наруживается  в  оптическом  случае  лишь  с  боль¬
шим  трудом2).  Для  звуковых  пучков  в  жидкости
или  газе  его  особенно  отчетливо  можно  наблю¬
дать  с  помощью  теневого  метода  на  границе  с  твер¬
дым  телом  для  углов  падения,  при  которых  ско¬
рость  следа  падающей  волны  вдоль  пластинки
равна  скорости  релеевской  поверхностной  волны
в  твердом  теле.
 В  работах  Шоха  [4010,  4013]  приведена  фор¬
мула  для  бокового  смещения  Д  луча.  Для
ксилола  и  алюминия  смещение  оказывается  рав¬
ным  А  =33,4  X,  где  X—длина  звуковой  волны
в  жидкости.  Критический  угол  падения  0д,  при
котором  смещение  достигает  максимума,  опре¬
деляется  из  соотношения  sin  0^  =сж/сц  (с%—ско¬
рость  релеевской  волны  в  твердом  теле).  Для
ксилола  и  алюминия  этот  угол  равен  27°.  На
 *)  С.  F  г  a  g  s  t  е  i  n,  Zur  Seitenversetzung  des  total
reflektierten  Lichtstrahles,  Ann.  d.  Phys.  (6),  4,  271
(1949).
 2) 	F.  Goos,  H.  H.  Hahnchen,  Ein  neuer  funda¬
 mental  Versuch  zur  Totalreflexion,  Ann.  d.  Phys.
(6),  1,  333  (1947).
 фиг.  417,6  приведена  фотография,  снятая  для
угла  падения,  соответствующего  максимальному
смещению;  видно,  что  оно  достигает  почти  пол¬
ной  ширины  пучка.  На  фиг.  417,  а  ив  смещение
не  обнаруживается,  хотя  угол  падения  лишь  не¬
много  больше  или  меньше  0^.  При  медленном  из¬
менении  угла  падения  можно  наблюдать  почти
полное  исчезновение  смещения,  так  что  крити¬
ческий  угол  может  быть  определен  весьма  точно,
а  вместе  с  тем  может  быть  измерена  и  скорость
релеевских  волн.
 Фиг.  417.  Смещение  ультразвукового  пучка  при  пол¬
ном  отражении.
 а—угол  падения  меньше  критического,  б—угол  падения  равен
критическому,  в—угол  падения  больше  критического;  f=
=  5,5  мггц.
 В  работе  Шоха  и  Феера  [4014а]  приводятся
опыты  по  определению  пропускания  звука  стен¬
ками  при  помощи  ультразвука  на  моделях.
 В  этой  связи  следует  упомянуть  еще  работу
Финни  [601],  показавшего,  что  при  наклонном
падении  звуковой  волны  под  водой  на  квадрат¬
ную  стальную  пластину  может  наблюдаться
аномальное  отражение  в  направлении  падающего
луча,  если  угол  падения  а  выражается  эмпири¬
ческой  формулой  sin  a=2,16/(d/)1/3,  в  которой
произведение  толщины  пластины  d  (в  дюймах)
на  частоту  f  (в  кгц)  должно  лежать  между  20
и  60.  Теоретическое  рассмотрение  этого  вопроса
принадлежит  Фею  и  Фортье  [587,  2782],  указав¬
шим,  что  причину  этого  явления  следует  искать
в  возникновении  изгибных  волн  и  их  отражении
от  краев  пластины.
 Недавно  Вайнштейн  [4373]  указал  на  то,  что
используемый  при  таких  опытах  звуковой  луч
нельзя  рассматривать  как  участок  плоской  волны.
Ввиду  конечности  угла  расхождения  даже  самых
узких  пучков  в  отраженном  луче  наблюдаются
значительные  отклонения  от  теоретических  зна¬
чений  (см.  также  Фей  [4703,  4704]  и  Торикаи
[5061]).
 Недавно  Леви  и  Филипп  [1200]  измерили
скорость  звука  в  образцах  каучука  (в  чистом

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 379
 латексе,  а  также  в  некоторых  вулканизатах),
пользуясь  тем  же  методом  определения  макси¬
мального  пропускания  образцов.  Поскольку  вол¬
новые  сопротивления  каучука  и  воды  почти  оди¬
наковы,  а  все  другие  жидкости  разрушают  кау¬
чук,  обычный  метод  пришлось  видоизменить
следующим  образом:  либо  слой  каучука  помещал¬
ся  между  двумя  тонкими  стеклянными  пластин¬
ками  и  измерялось  пропускание  этой  составной
лластины  в  воде,  либо  пропускание  пластины
каучука  исследовалось  при  погружении  образца
в  ртуть.  Для  обеспечения  возможности  оптиче¬
ского  определения  условий  наибольшего  про¬
пускания  образца  кювета  с  ртутью  помещалась
в  стеклянный  сосуд,  наполненный  ксилолом.
Толщина  исследованных  резиновых  пластин  ко¬
лебалась  от  0,7  до  2  мм;  исследования  велись  на
частотах  2—10  мггц.
 Так  как  волновое  сопротивление  резино¬
подобных  материалов  имеет  тот  же  порядок,  что
и  волновое  сопротивление  воды,  то  скорость
продольных  волн  высокой  частоты  можно  изме¬
рять  при  помощи  обычного  ультразвукового
.интерферометра.  Для  этого  пластинку  из  иссле¬
дуемого  материала  толщиной  d  помещают  в  зву¬
ковой  пучок  интерферометра,  заполненного
водой,  и  измеряют  возникающие  при  этом  сме¬
щения  s  интерференционных  максимумов  или
минимумов.  Скорость  звука  в  резине  находится
тогда  из  формулы
 Формула  имеет  такой  вид  в  случае,  когда  ско¬
рость  сж  звука  в  воде  меньше  скорости  звука
в  резине;  в  противном  случае  вместо  знака  минус
следует  взять  знак  плюс.
 Уже  в  1939  г.  Баумгардт  [193]  пытался  опре¬
делить  упругие  постоянные  кристаллов  камен¬
ной  соли  по  пропусканию  звука  пластинами,  вы¬
резанными  из  кристалла.  Недавно  Бхагавантаму
и  его  сотрудникам  удалось  усовершенствовать
этот  метод  и  определить  упругие  постоянные
большого  числа  кристаллов.  Поскольку  такие
измерения  основаны  на  определении  пропуска¬
ния  звука  пластинами  заданной  толщины,  не¬
обходим  излучатель,  допускающий  плавное  изме¬
нение  частоты  в  определенном  диапазоне.
 Бхагавантам  и  Бхимасенахар  [256,  257]  при¬
менили  для  этой  цели  описанный  в  гл.  II,  §  5,
п.  2  пьезоэлектрический  клинообразный  излуча¬
тель.  При  использовании  кварцевого  клина  уда¬
валось,  например,  возбудить  звуковые  волны
в  диапазоне  частот  1,4—5  мггц,  а  при  помощи
турмалинового  клина  —  даже  в  диапазоне
 3—16  мггц.  Такой  излучатель  притирается  при
помощи  капли  масла  к  исследуемой  пластине
кристалла,  лежащей  на  металлической  рамке,
служащей  передним  электродом.  Вторым  электро¬
дом  является  небольшая  латунная  пластинка,
прижатая  пружиной  ко  второй  поверхности  кри¬
сталлического  клина.  Вся  установка  опускается
в  кювету  с  четыреххлористым  углеродом,  так
что  нижняя  поверхность  исследуемой  пластины
кристалла  погружена  в  жидкость.  Звуковые
волны,  проходящие  сквозь  пластину  в  жидкость,
можно  наблюдать  оптическим  методом  по  диф-
фракционным  явлениям  Дебая—Сирса.  Такой
метод  допускает  весьма  точную  регистрацию  мак¬
симального  пропускания  и  позволяет  определять
частоту  с  точностью  до  1—2%.
 По  интенсивности  диффракционных  спектров
можно  судить  о  типе  волн,  возникающих  в  кри¬
сталлической  пластине,  и  установить,  возбужда¬
ются  ли  продольные  или  поперечные  волны.
 В  качестве  примера  могут  служить  результа¬
ты  измерений  для  пластинки  свинцового  блеска,
вырезанной  в  плоскости  (110),  которые  приве¬
дены  втабл.  79.  Скорость  продольной  волны  в  пла-
 Таблица  79
 ПРОПУСКАНИЕ  ЗВУКА  ПЛАСТИНКОЙ  СВИНЦОВОГО
БЛЕСКА,  ВЫРЕЗАННОЙ  В  ПЛОСКОСТИ  (110).  ТОЛЩИНА
ПЛАСТИНКИ  </=1,56  мм,  р=7,56  г/смЗ
(по  Бхагавантаму  [255])
 Частота,
соответ¬
ствующая
максималь¬
ному  про¬
пусканию,
мггц
 Интенсивность
 наблюдаемых
 спектров
 Тип  колебаний  пластинки
(частота,  мггц)
 продоль¬
 ные
 попереч¬
ные  I
 попереч¬
ные  II
 2,82
 Малая  ....
 0,564-5
 3,10
 »  ....
 —
 0,775-4
 —
 3,39
 »  ....
 —
 —
 0,565-6
 3,64
 Очень  большая
 1,213-3
 —
 —
 3,90
 Малая  ....
 —
 0,780-5
 (0,557-7)
 4,46
 »  ....
 —
 —
 0,558-8
 4,64
 Средняя  .  .  .
 —
 0,773-6
 —
 4,86
 Большая  .  .  .
 1,215-4
 —
 —:
 5,18
 Малая  ....
 —
 —
 0,576-9
 5,49
 »  ....
 —
 0,784-7
 —
 5,64
 Очень  малая
 —
 —
 0,565-10
 6,00
 Большая  .  .  .
 1,200-5
 —
 —
 6,18
 Малая  ....
 —
 0,773-8
 —
 6,86
 »  ....
 —
 •  0,762-9
 —
 7,26
 Большая  .  .  .
 1;  210.(5
 —
 —
 Среднее  значение  часто¬
 ты  основного  колеба¬
 ния  пластинки,  мггц
 1,210
 0,775
 0,564

380
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 стинке  кристалла  оказывается  равной
а  скорости  обеих  поперечных  волн  равны
 Отсюда  можно  рассчитать  упругие  постоянные
свинцового  блеска:
 и
 Описанным  методом,  которому  его  авторы
дали  название  «метод  клина»,  Бхагавантам  и
Бхимасенахар  определили  упругие  постоянные
свинцового  блеска  и  пирита  [256,  2465],  а  также
алмаза  [258].  Бхимасенахар  определил  постоян¬
ные  известкового  шпата  и  азотнокислого  натрия
[268],  а  также  апатита  [269]  и  корунда  [2470].
Бхимасенахар  и  Рао  [2472]  определили  постоян¬
ные  азотнокислых  бария,  стронция  и  свинца
(см.  также  [2468]).  Дорайзвами  [524]—постоян¬
ные  магнетита,  пирита  и  окиси  хрома,  Рао
[1683]—постоянные  гранатов  различного  состава,
Рао—постоянные  аммониевых  квасцов  и  калие¬
вых  и  хромонатриевых  квасцов  [1685],  азотно¬
кислого  бария  и  берилла  [3824],  тартрата  нат¬
рия  и  сегнетовой  соли  [3826],  хлората  нат¬
рия  и  бромата  натрия  [3823],  фтористого  лития
[3825],  тиосульфата  натрия  [4967],  Рао  и  Балак-
ришнан  [3829]—постоянные  хлорида  аммония
и  бромида  аммония,  магниевого  и  цинкового  суль-
фатгептагидрата  [3828],  орторомбической  серы
[3827],  Рао  [3833]—постоянные  барита  и  целе-
стита  и,  наконец,  Бхагавантам  и  Суриянарайяна
[267]—постоянные  кристаллов  хлората  натрия.
Некоторые  из  результатов  этих  измерений  при¬
ведены  в  табл.  80  и  81.
 Впервые  произведенное  измерение  упругих
постоянных  алмаза  позволило  подтвердить  вы¬
двинутую  Борном1)  теорию  упругости  кристаллов.
Как  известно,  согласно  Борну,  упругие  постоян¬
ные  кристалла  могут  быть  выражены  через  мо¬
лекулярные  или  атомные  силы.  Оказалось,  что
рассчитанные  таким  образом  постоянные  для
алмаза  дают  хорошее  совпадение  с  эксперимен¬
тальными  величинами.
 Пользуясь  аналогичным  методом,  Рао  [1677,
1678]  измерил  скорость  звука  в  целом  ряде  оса¬
дочных  и  вулканических  пород  различного  гео-
 l) 	М.  В  о  г  п,  Zur  Raumgittertheorie  des  Diamanten
 Ann.  d.  Phys.,  44,  605  (1914).
 Таблица  80
 УПРУГИЕ  ПОСТОЯННЫЕ  КРИСТАЛЛОВ  КУБИЧЕСКОЙ
СИСТЕМЫ  (в  1011  дин/см*)
 Кристалл
 сц
 С12
 С44
 Литература
 Свинцовый  блеск  .  .
 12,70
 2,98
 2,48
 [2465]
 Окись  хрома  ....
 32,25
 14,37
 11,67
 [524]
 Алмаз
 95,00
 39,0
 43,0
 [258]
 Железный  колчедан
 36,2
 —4,64
 10,52
 [524]
 Плавиковый  шпат  .  .
 16,44
 5,02
 3,47
 [255]
 Магнетит
 27,25
 10,6
 9,71
 [524]
 Хлорат  натрия  .  .  .
 5,09
 1,55
 1,18
 [267,  3825].
 Каменная  соль  .  .  .
 4,97
 1,27
 1,27
 [255]
 Цинковая  обманка
 10,79
 7,22
 4,12
 [265]
 Аммониевые  квасцы
 2,50
 1,06
 0,88
 )
 Калиевые  »
 2,56
 1,07
 0,86
 [1685
 Хромовые  »
 2,37
 0,93
 0,77
 J
 Азотнокислый  барий
 5,93
 1,89
 1,21
 \
 »  свинец
»  строн¬
 4,56
 3,09
 1,37
 1  [2472]
 ций
 4,73
 2,18
 1,46
 )
 Фтористый  литий  .  .
 11,9
 4,58
 5,42
 [3825]
 Бромат  натрия  .  .  .
 5,31
 1,91
 1,49
 [3823]
 Таблица  81
 УПРУГИЕ  ПОСТОЯННЫЕ  КРИСТАЛЛОВ  ГЕКСАГОНАЛЬНОЙ
И  ТРИГОНАЛЬНОЙ  СИСТЕМ  (в  1011  дин/см2)
 Кристалл
 сп
 с33
 <?44
 С12
 С13
 си
 Лите¬
 ратура
 Апатит  .  .
 16,67
 13,96
 6,63
 1,31
 6,55
 _
 [269]
 Бериллий
 30,8
 35,7
 11,0
 5,8
 8,7
 —
 [2903]
 Кварц  .  .  .
Известко¬
 8,69
 10,86
 5,76
 0,69
 1,56
 1,74
 [1684}
 вый  шпат
Азотнокис¬
 13,74
 8,01
 3,42
 4,40
 4,50
 —2,03
 [268]
 лый  натрий
 8,67
 3,74
 2,13
 1,63
 1,6
 0,82
 [268]
 Корунд  .  .
 46,5
 56,3
 23,3
 12,4
 11,7
 Ю,1
 [2470}
 логического  происхождения.  Измерения  произ¬
водились  в  трех  взаимно  перпендикулярных  на¬
правлениях,  причем  основной  плоскостью  счи¬
талась  плоскость  наилучшей  спайности.  При
этом  отмечены  интересные  особенности  анизо¬
тропии  упругих  свойств,  частично  зависящие
от  давления,  испытанного  горной  породой,  и
существенные  для  изучения  сейсмических  *волк
(см.  также  Балакришна  [4588]).
 Бхагавантам,  Рамаватарам  и  Рао  [260,  261,
2461,  2463]  измерили  методом  клина  упруг»

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 381
 постоянные  целого  ряда  изотропных  материалов
(стекло,  сталь,  латунь,  алюминий,  платина).
 Бхагавантам  и  Рао  [2466,  2467]  измерили
также  методом  клина  упругие  постоянные  с[г
и  с4'  для  продольных  и  поперечных  волн  в  поли¬
кристаллах,  образованных  прессованием  под  вы¬
соким  давлением  пластинок  из  порошков  кри¬
сталлов  кубической  системы  КС1,  KBr,  KJ  и
NaCl.  В  предположении  произвольного  слу¬
чайного  распределения  микрокристаллов  имеют
место  следующие  соотношения1):
 где  сп,  с12  и  си—упругие  постоянные  кубических
кристаллов.  Для  кристаллов,  для  которых  вы¬
полнено  условие  Коши  с12=сш  приведенные
выше  соотношения  перестают  быть  независимы¬
ми  и  сводятся  к  следующему:
 Напротив,  при  с12  Ф  с44  получаем
 Измерение  величин  и  с44  позволяет,  таким
образом,  установить,  выполняется  ли  условие
Коши  для  исследуемого  кристалла;  становится
возможным  и  нахождение  модуля  сжатия  Q
согласно  формуле
 В  табл.  82  приведены  результаты  измерений,
выполненных  Бхагавантамом  и  Рао  [2466,  2467]
для  КС1,  KBr,  KJ  и  NaCl;  здесь  же  приведены
результаты  прямого  измерения  величины  Q  ста¬
тическим  методом,  выполненные  Бриджменом2).
Во  всех  случаях  оказывается,  что  <?п=3с44,  так
что  условие  Коши  выполняется;  значение  моду¬
ля  сжатия,  рассчитанное  по  величине  схорошо
согласуется  с  результатами  прямого  измерения.
 Упругие  постоянные  пьезоэлектрических  кри¬
сталлов  также  могут  быть  определены  по  ча¬
стоте  собственных  колебаний  определенным  обра¬
зом  вырезанных  из  кристалла  пластин.  Часть
приведенных  в  табл.  80  и  81  данных  для  цинко¬
вой  обманки  и  кварца  была  определена  этим  ме-
 1) 	См.,  например,  W.  В  о  a  s,  An  Introduction  to  the
Physics  of  Metals  and  Alloys  (1949),  p.  94  или  [2255],
стр.  415.
 2) 	Bridgman,  Phys.  Rev.  (2),  38,  182  (1931);
Proc.  Amer.  Acad.  Sci.,  67,  345  (1932).
 Таблица  82
 СРЕДНИЕ  ЗНАЧЕНИЯ  УПРУГИХ  ПОСТОЯННЫХ
ПОЛИКРИСТАЛЛОВ  ДЛЯ  ПРОДОЛЬНЫХ
И  ПОПЕРЕЧНЫХ  ВОЛН
 (Все  значения  даны  в  единицах  1011  дин/см2)
 Вещество
 си
 С44
 Значе¬
ние  Q,
получен¬
ное  ста¬
тическим
методом
 КС1
 3,16
 1,07
 1,76
 1,77
 КВг
 2,71
 0,91
 1,51
 1,5
 KJ
 2,19
 0,76
 1,22
 1,17
 NaCl
 4,37
 1,47
 2,43
 2,4
 тодом  Бхагавантамом  и  Суриянарайяна  [265],
а  также  Рао  [1684,  3818].  Формулы  для  расчета
упругих  постоянных  кварца  по  колебаниям  пла¬
стин  различных  срезов  даны,  например,  у  Ата¬
насова  и  Харта  [123];  им  же  принадлежат  изме¬
рения  постоянных  кварца  при  температурах
до  580°  С  (см.  также  [124]).
 Мэзон  [1310,  1311]  измерил  упругие  постоян¬
ные  пьезоэлектрических  кристаллов  дигидро¬
фосфата  калия  (КН2Р04)  и  дигидрофосфата  ам¬
мония  (NH4H2P04),  принадлежащих  к  тетраго¬
нальной  кристаллографической  системе,  а  также
кристаллов  этилендиаминтартрата  (C6H14N206)
 и  дикалийтартрата  (К2С4Н40в+уН20),  принад¬
лежащих  к  моноклинной  системе.  В  этих  рабо¬
тах  приведены  также  формулы  для  собственных
частот  таких  кристаллов  при  различных  срезах
в  зависимости  от  упругих  постоянных.
 В  заключение  следует  еще  упомянуть  не¬
сколько  работ,  касающихся  возбуждения  в  пла¬
стинках  высокочастотных  колебаний  изгиба.
Как  уже  упоминалось  в  начале  этого  пара¬
графа,  для  появления  чистых  изгибных  коле¬
баний  толщина  пластинки  должна  быть  мала
по  сравнению  с  длиной  волны  в  материале
пластинки.  Скорость  распространения  чистых
изгибных  волн  пропорциональна  квадратному
корню  из  частоты.  Как  показали  опыты
Дорффлера  [518]  с  пьезоэлектрическим  возбуж¬
дением  стоячих  изгибных  волн  в  кварцевых
пластинках,  вырезанных  в  виде  полос,  скорость
изгибных  волн  изменяется  сначала  по  закону
CB^J^f,  а  при  повышении  номера  гармоники,
т.  е.  при  уменьшении  отношения  X/d,  стремится
к  постоянному  значению,  равному  скорости  по¬
перечных  волн  ct

382
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 На  фиг.  418  показана  частотная  зависимость
скорости  изгибных  волн  для  трех  кварцевых
пластинок  различной  толщины.  Стоячие  изгиб-
ные  волны  легко  обнаруживаются  при  посыпании
 Фиг.  418.  Частотная  зависимость  скорости
распространения  изгибных  волн  в  кварцевых
пластинках  различной  толщины.
 пластинки  песком  или  порошком  ликоподия,
так  как  порошок  сосредоточивается  на  узловых
линиях  колебаний  (фигуры  Хладни).
 На  фиг.  419  показана  картина  высокочастот¬
ных  изгибных  колебаний  круглой  стеклянной
 Фиг.  419.  Круглая  стеклян¬
ная  пластинка,  совершающая
изгибные  колебания.
 пластинки  диаметром  8  см  и  толщиной  3  мм.
Пластинка  колебалась  на  десятой  гармонике;
возбуждение  осуществлялось  латунным  стерж¬
нем  толщиной  5  мм,  приклеенным  к  центру
пластинки;  нижний  конец  стержня  был  связан
через  слой  масла  с  пьезоэлектрическим  излуча¬
телем.  Собственная  частота  колебаний  такой
 пластинки  определяется  формулой
 где  k—число  узловых  линий.  Если  коэффициент
поперечного  сжатия  а  известен,  то  при  помощи
этой  формулы  можно  по  размерам  пластинки
и  по  частоте  колебания  определить  модуль
Юнга  Е.  Другие  работы  в  этом  направлении
см.  [459—461,  2170].
 3. 	Распространение  звука  вдоль
стержней  и  труб
 Стержень  или  труба  определяются  двумя  раз¬
мерами:  длиной  и  радиусом.  В  них  могут  возни¬
кать  как  осевые,  так  и  радиальные  упругие  коле¬
бания,  которые  взаимодействуют  между  собой.
Особенно  сильное  взаимодействие  наблюдается
при  распространении  звука  вдоль  оси,  так  как
изменение  поперечных  размеров,  обусловлен¬
ное  сжатием  и  растяжением,  вызывает  радиаль¬
ные  колебания.  Поскольку  деформация  в  ради¬
альном  направлении  происходит  свободно,  вдоль
стержня  распространяется  так  называемая  вол¬
на  растяжения,  схематически  изображенная  на
фиг.  376,  г.  При  этом  расширение  в  поперечном
направлении  вызывает  уменьшение  упругих  сил,
действующих  в  осевом  направлении,  что  обу¬
словливает  уменьшение  скорости  распростране¬
ния  звуковых  волн  в  стержнях  по  сравнению
с  распространением  в  неограниченной  среде  [см.
формулу  (298)].  Скорость  распространения  вол¬
ны  растяжения  вдоль  тонкого  стержня  опреде¬
ляется  формулой
 Расширение  в  поперечном  направлений  в
неограниченной  среде  невозможно,  так  как  оно
приводило  бы  к  ее  разрыву.  Поскольку  реальные
упругие  вещества  обладают  пределом  прочности,
можно  было  бы  ожидать,  что  при  распростране--
нии  очень  интенсивных  продольных  волн  в  не¬
ограниченной  среде  будут  образовываться  раз¬
рывы,  параллельные  направлению  распростране¬
ния;  однако  такие  явления  до  сих  пор  не  наблю¬
дались.
 Строго  говоря,  формула  (318)  применима,толь¬
ко  когда  длина  волны  велика  по  сравнению  с
диаметром  2г  стержня.  Для  более  толстых  стерж¬
ней  сказывается  еще  один  эффект  поперечного
сжатия,  а  именно  увеличение  инерции  в  резуль¬
тате  влияния  радиальных  колебаний.  Это  кажу¬
щееся  увеличение  массы  обусловливает  увелнче-

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 383
 ние  периода  собственных  колебаний  стержня
длиной  I  и  уменьшает  скорость  распространения
продольной  волны  вдоль  стержня.  Как  показал
Релей1),  с  учетом  соответствующей  поправки
 дение  теоретических  и  экспериментальных  дан¬
ных  только  на  низких  частотах;  на  более  высо¬
ких  частотах  наблюдалось  значительное  расхо¬
ждение  результатов.
 Фиг.  420.  Спектр  собственных  колебаний  никелевого  стержня  с  размерами  100X10X10  мм.
 а—рассчитанный  спектр,  б  и  в—результаты  измерений.
 скорость  звука  в  цилиндрических  стержнях
определяется  формулой
 Если  поправка  мала,  то  эту  формулу  можно
переписать  в  виде
 Здесь  k  обозначает  порядковый  номер  возбужден¬
ной  гармоники.
 Помимо  осевых  колебаний,  стержень  может
также  совершать  крутильные  колебания;  ско¬
рость  возникающих  при  этом  поперечных  волн
равна  скорости  таких  же  волн  в  безграничной
среде:
 На  частотах,  для  которых  длина  волны  в
стержне  оказывается  одного  порядка  с  его  диа¬
метром,  устанавливаются  поперечные  колебания,
которые  вследствие  обусловленной  поперечным
сжатием  связи  с  осевыми  колебаниями  могут
существенно  изменить  скорость  распространения
продольных  волн.  Действительно,  Бойль  и  Спро-
уль  [344]  обнаружили,  что  на  высоких  часто¬
тах  скорость  звука  в  дюралюминиевых  стержнях
более  не  подчиняется  формуле  Релея  (319).
Филд  [593,  595],  применивший  к  рассматривае¬
мой  проблеме  теорию  распространения  звука
в  стержнях  Похгаммера1),  также  получил  совпа-
 *)  Rayleigh,  Theory  of  Sound,  2  ed.,  v.  I,
London,  1926,  p.  252.  (См.  перевод:  Релей,  Теория
звука,  т.  I,  М.—JL,  1940,  стр.  288.)
 Влияние  радиальных  колебаний  на  продоль¬
ные  колебания  теоретически  исследовано  Руди
[1763,  1765—1768],  также  исходившим  из  полу¬
ченного  Похгаммером  решения  соответствующего
дифференциального  уравнения.  Как  показал  Ру¬
ди,  для  данного  стержня  наблюдается  уменьше¬
ние  скорости  продольных  волн  при  повышении
частоты;  вблизи  области  резонанса,  т.  е.  при
совпадении  собственных  частот  одного  из  про¬
дольных  и  одного  из  радиальных  колебаний,
обнаруживается  аномальная  дисперсия.  Ско*
рость  звука  падает  до  нуля  при  повышении  часто-
ты  и  справа  от  точки  резонанса  возвращается
из  бесконечности,  стремясь  при  дальнейшем  по¬
вышении  частоты  к  постоянному  значению,  рав¬
ному  скорости  звука  в  неограниченной  среде.
К  аналогичному  результату  пришел  Сканке
[1942]  и  Холден  [3037].
 Гибе  и  Блехшмидт  [709]  разработали  теорию
продольных  колебаний  труб  и  стержней  кругло¬
го  и  прямоугольного  сечения,  основанную  на
известных  соотношениях  теории  связанных  коле¬
баний,  а  также  проверили  ее  экспериментально.
Согласно  этой  теории,  каждой  гармонике  номера
k  для  осевых  колебаний  соответствуют  две  ча¬
стоты,  образующие  совместно  две  серии  собствен¬
ных  колебаний  I  и  II  (фиг.  420,  а).  Эти  серии
отделены  друг  от  друга  «мертвой  зоной»;  соглас¬
но  теории,  при  заданном  радиусе  в  этой  зоне
невозможно  возникновение  осевых  колебаний
ни  при  какой  длине  стержней  или  труб.  Собствен¬
ные  частоты  сосредоточиваются  по  обе  стороны
«мертвой  зоны»,^  ограниченной  частотами  f/макс.
 1)  L.  Pochhammer,  Crelles  Journ.  Math.
81,  324  (1876).

384
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 и  ///макс.  и  образующей  область  аномальной  дис¬
персии,  в  которой  происходит  скачкообразное
изменение  скорости  звука.
 Для  экспериментального  подтверждения  тео¬
рии  Гибе  и  Блехшмидт  произвели  точные  изме¬
рения  собственных  частот  при  магнитострикцион-
ном  возбуждении  никелевых  труб  и  стержней
на  высоких  частотах.  Для  труб  наблюдалось
хорошее  совпадение  теоретических  и  эксперимен¬
тальных  результатов.  Для  стержней  также  было
найдено  большое  число  частот,  совпадающих
с  теоретическими  значениями  собственных  частот,
однако  и  в  «мертвой  зоне»  и  вблизи  нее  наблюда¬
лись  добавочные  резонансы  (фиг.  420,  бив).
К  аналогичным  результатам  пришли  уже  раньше
Гибе  и  Шейбе  [712]  при  исследовании  упругих
колебаний  в  кварцевых  стержнях.  Однако  в
этих  экспериментах  анизотропия  кварца  значи¬
тельно  усложняла  картину.
 При  исследовании  возбужденных  магнито-
стрйкционным  способом  стальных  стержней  и
труб  длиной  3—24  см  Маззи  [1391]  в  противо¬
положность  Гибе  и  Блехшмидту  не  обнаружил
никаких  расхождений  с  теорией  в  приближении,
соответствующем  формуле  (319).
 £
 Фиг.  421.  Ультразвуковой  излучатель
для  возбуждения  стержней.
 А—пьезокварц,  В—возбуждаемый  стержень,
 С—резиновые  уплотнения,  D—масло,  Е—под¬
водка  напряжения,  F—эбонитовая  пластинка,
 G—пертинаксовые  шайбы, 	Н—крепления
 кварца,  /—железная  пластинка,  К—болты
с  гайками,  L—тонкая  пертинаксовая  пла¬
стинка.
 Весьма  точные  измерения  скорости  распро¬
странения  ультразвуковых-колебаний  в  цилинд¬
рических  стержнях  из  различных  металлов  вы¬
полнил  Рёрих  [1744].  Излучатель,  примененный
в  его  опытах,  изображен  на  фиг.  421.  Для  пере¬
дачи  колебаний  от  излучателя  к  концу  стержня
 наиболее  выгодным  оказалось  применять  жидкое
масло.  Ртуть,  несмотря  на  значительно  более
благоприятное  значение  волнового  сопротивле¬
ния,  дает  слишком  сильное  затухание,  обуслов¬
ленное  поглощением  звука.  Для  непосредствен¬
ного  наблюдения  собственных  колебаний  стерж¬
ни  посыпались  порошком  ликоподия.  .
 Фиг.  422.  Частотная  зависимость  ско¬
рости  упругих  волн  в  медном  стержне
длиной  351,5  мм  и  диаметром  6  мм.
 Л—скорость  поперечных  волн  (измеренная),
 В—скорость  продольных  волн  (измеренная),
 С—скорость  продольных  волн  (рассчитанная).
 Результаты  измерений  Рёриха  для  медного
стержня  длиной  351,5  мм  и  диаметром  6  мм  при¬
ведены  на  фиг.  422.  Наряду  с  продольными  вол¬
нами  (кривая  В)  на  высоких  частотах  появляют¬
ся  и  изгибные  волны  (кривая  Л),  скорость  кото¬
рых  при  увеличении  частоты  приближается  к
скорости  поперечных  волн.  Сплошная  кривая  С
на  фиг.  422  соответствует  скорости  продольных
волн,  рассчитанной  с  учетом  релеевской  поправ¬
ки  на  толщину,  согласно  формуле  (319),  а  также
с  учетом  внутреннего  трения  и  теплопроводности
(см.  ниже  в  следующем  параграфе).  О  совпадении
теории  с  экспериментом  можно  говорить  только
в  области  низких  частот  при  2г/Ч<0,5.
 Продолжая  исследования  Рёриха,  Шонек
[1880]  аналогичным  методом  исследовал  собствен¬
ные  колебания  цилиндрических  монокристаллов
цинка,  кадмия  и  олова.  При  этом  снова  была  обна¬
ружена  дисперсия  скорости,  возникающая  вслед¬
ствие  искажения  чистых  продольных  колебаний
колебаниями  другого  типа.  Филд  [594,  598]
считает,  что  результаты  Рёриха  могут  быть
объяснены  сдвиговыми  силами.  В  то  время  как
при  частотах  ниже  резонанса  между  осевыми
и  радиальными  колебаниями  сдвиговые  напряже-

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 385-
 ния  в  волне  растяжения  распространяются  со
скоростью  этой  последней,  при  частотах  выше
резонанса  растяжения,  вызванные  сдвиговой
волной,  распространяются  со  скоростью  волны
сдвига.
 Опыты  Шира  и  Фокке  [1923]  с  поликристалли-
ческими  стержнями  из  серебра,  никеля  и  магния
полностью  подтвердили  измерения  Рёриха  и
Шонека;  однако  им  не  удалось  наблюдать  «мерт¬
вой  зоны»,  ожидаемой  по  теории  Гибе  и  Блех-
шмидта.  В  связи  с  опытами  Шира  и  Фокке  Банк¬
рофт  [170]  снова  показал  своими  опытами  приме¬
нимость  теории  Похгаммера  для  продольных  волн
в  длинных  цилиндрических  стержнях.  Банкрофт
указывает,  что  с  математической  точки  зрения
существуют  и  другие  решения  характеристиче¬
ского  уравнения  для  определения  частоты.
 Черлинский  [475]  также  дает  решение  харак¬
теристического  уравнения  для  бесконечно  длин¬
ных  цилиндров,  полученное  из  общего  уравнения
колебаний.  Для  области  длин  волн  порядка
диаметра  цилиндра  (проволоки)  Черлинский  ус¬
тановил,  что  с  повышением  частоты  скорость
распространения  должна  уменьшаться.  Он  экс¬
периментально  измерил  ход  дисперсии  для  тон¬
ких  проволок  из  различных  материалов,  не  об¬
наружив  при  этом  наличия  «мертвой  зоны».
Частотную  зависимость  скорости  распростране¬
ния  продольных  волн  для  металлических  стерж¬
ней  прямоугольного  сечения  исследовал  Морз
 [1370].
 Адольф,  Кнезер  и  Шульц  [2286]  выполнили
измерения  крутильных,  продольных  и  изгибных
колебаний  цилиндрических  стальных  стержней
вплоть  до  частот,  при  которых  длина  волны
становится  почти  равной  диаметру  стержня.
Отклонения  от  гармоничности,  наблюдаемые  при
продольных  колебаниях,  находятся  в  согласии
с  расчетами  Банкрофта  [170].  Гатто  [2868]  ис¬
следовал  теоретически  и  экспериментально  во¬
прос  об  изменении  собственных  частот  продоль¬
ных  колебаний  стержня  при  наличии  двух  или
многих  отверстий,  расположенных  симметрично
относительно  середины  стержня.
 Недавно  Хютер  [943]  снова  рассмотрел  тео¬
ретически  и  экспериментально  вопрос  о  распро¬
странении  звука  вдоль  длинных  стержней  с  целью
выяснения  возможности  передачи  больших  уль¬
тразвуковых  энергий.  Ему  удалось  найти  допол¬
нительные  решения  характеристического  урав¬
нения  Похгаммера  для  больших  значений  2г/\,
соответствующиедо  сих  пор  еще  не  наблюдавшим¬
ся  типам  волн  высших  порядков.  Подробный
разбор  этих  довольно  сложных  расчетов  выходит
за  рамки  данной  книги.  На  фиг.  423  приведены
 25 	Л.  Бергман
 графики  отношений  фазовой  скорости  сф  и  скоро¬
сти  обычной  Продольной  ВОЛНЫ  Со  в  зависимости
от  2r/\D  для  алюминиевого  стержня  (£,=67-1010
дин/см2]  а  =0,34).  Графики  показывают  наличие
целого  ряда  дисперсионных  областей,  соответ¬
ствующих  кривым  S0,  S10,  Sn  и  т.  д.  Эти  кривые
одновременно  являются  графиками  зависимости
фазовой  скорости  Сф  от  частоты  f  для  алюминие¬
вого  стержня  диаметром  2г=1,5  см.
 Хютеру  удалось  экспериментально  подтвер¬
дить  существование  этих  дисперсионных  кривых.
Для  этого  вертикально  расположенные  стержни
возбуждались  снизу  через  слой  масла  ультра¬
звуком  частотой  150—1100  кгц;  при  помощи
пьезоэлектрического  приемника,  помещенного
на  верхнем  конце  стержня,  регистрировались
амплитуда  и  фаза  создаваемых  колебаний.  Ин¬
дикатором  служил  катодный  осциллограф.
 Скорость  распространения  определялась  по
порядковому  номеру  k  гармоники,  длине  стержня
 I 	и  частоте  /,  согласно  формуле  c=2kl/f.  Однако
такое  определение  оказалось  возможным  лишь
для  порядковых  номеров,  не  превышающих
&=40.  Для  более  высоких  порядков  сближение
резонансных  частот  не  позволяет  пользоваться
этим  методом,  и  резонанс  стержней  определялся
путем  измерения  узловых  радиусов  радиальных
колебаний  на  торце  стержня.  В  качестве  зонда
применялся  кварцевый  приемник  с  высокой  соб¬
ственной  частотой  (f=  2  мггц),  на  который  осевые
колебания  торца  стержня  в  разных  точках  диа¬
метра  передавались  при  помощи  ртутного  шарика
диаметром  около  1  мм,  помещенного  в  отверстии
тонкой  диафрагмы.  На  фиг.  424  приведены
экспериментальные  значения  фазовых  скоростей
для  двух  алюминиевых  стержней;  сплошные
кривые  соответствуют  теоретическому  ходу  изме¬
нения  величины  Сф/Со.  Можно  считать,  что  рабо¬
ты  Хютера  решили  вопрос  о  распространении
звука  вдоль  цилиндрических  стержней.
 Исследования  стеклянных  цилиндров,  выпол¬
ненные  Бергманом  [240],  показали  все  разно¬
образие  типов  колебаний,  возникающих  в  ци¬
линдрических  стержнях.  Как  известно,  упругие
напряжения  в  колеблющемся  прозрачном  теле
могут  быть  сделаны  видимыми  при  наблюдении
тела  в  поляризованном  свете  между  двумя  скре¬
щенными  николями.  При  этом  области  двойного
лучепреломления,  обусловленного  упругими  на¬
пряжениями,  видны  как  освещенные  области  на
темном  фоне.  На  фиг.  425  приведены  получен¬
ные  таким  способом  картины  колебаний  стеклян¬
ных  цилиндров.  Для  возбуждения  колебаний
цилиндры  с  матированной  боковой  поверхностью
ставились  на  пьезоэлектрический  излучатель

386
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 с  нанесенным  на  него  тонким  слоем  масла.  При¬
менялись  стеклянные  цилиндры  диаметром  10—
45  мм  и  длиной  30—50  мм  из  оптического  стекла
с  известными  упругими  постоянными.  В  табл.  83
приведены  данные  о  сортах  стекла,  радиусе
цилиндров  и  частоте  их  возбуждения,  соответ¬
ствующие  фотографиям  на  фиг.  425.
 При  рассмотрении  приведенных  фотографий,
напоминающих  фигуры  Хладни  для  круглых
дисков,  можно  заметить  систематическое  повто¬
рение  некоторых  конфигураций  колебаний.  Так,
например,  конфигурация  9,  соответствующая
очень  низкой  частоте,  вновь  появляется  при
высоких  частотах  в  центральных  частях  фото¬
графий  10—12  (фиг.  425).  То  же  явление  можно
отметить  для  конфигурации  5,  повторяющейся  на
фотографиях  6—8.  Чрезвычайно  своеобразная
форма  колебаний,  при  которой  колеблется  лишь
внешняя  область  цилиндра,  также  часто  встре¬
чается  при  различных  частотах  (фиг.  425,  фото¬
графии  15  и  16).  Зачастую  создается  впечатле¬
ние,  что  тип  колебаний  внешней  части  цилиндра
существенно  отличается  от  типа  колебаний  его
 Таблица  83
 ДАННЫЕ  ДЛЯ  СТЕКЛЯННЫХ  ЦИЛИНДРОВ  И  ЧАСТОТА
ИХ  ВОЗБУЖДЕНИЯ  (К  фиг.  425)
 Номер  фотографии
на  фиг.  425
 Диаметр  стеклян¬
ного  цилиндра,  мм
 Сорт  стекла
 Частота  возбужде¬
ния,  кгц
 Номер  фотографии
на  фиг.  425
 Диаметр  стеклян¬
ного  цилиндра,  мм
 Сорт  стекла
 Частота  возбужде¬
ния,  кгц
 1
 17
 ВК7
 700
 11
 44
 BaF4
 1070
 2
 30
 ВК7
 495
 12
 44
 BaF4
 1625
 3
 30
 ВК7
 751
 13
 30
 ВК7
 1920
 4
 30
 ВК7
 1560
 14
 44
 BaF4
 1670
 5
 44
 BaF4
 585
 15
 30
 ВК7
 650
 6
 44
 BaF4
 810
 16
 44
 BaF4
 815
 7
 44
 BaF4
 980
 17
 30
 BK7
 1550
 8
 44
 BaF4
 1330
 18
 30
 BK7
 1680
 9
 30
 BK7
 665
 19
 44
 BaF4
 1580
 10
 30
 BK7
 1540
 20
 44
 BaF4
 1540
 Фиг.  423.  Дисперсионные  кривые  для  звуковых  волн  в  алю¬
миниевом  стержне  диаметром  1,5  см.
 Фиг.  424.  Определенные  эксперименталь¬
но  фазовые  скорости  в  алюминиевых
стержнях.

25*
 Фиг.  425.  Фотографии  стеклянных  цилиндров,  совершающих  ультразвуковые  коле¬
бания,  в  линейно  поляризованном  свете  между  скрещенными  николями.

388
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 средней  части  (фиг.  425,  фотографии  17—20).
Ввиду  большого  разнообразия  собственных  ко¬
лебаний  цилиндра  было  бы  безнадежно  пытаться
рассчитать  полученные  конфигурации  колебаний
по  известным  упругим  параметрам  и  размерам
цилиндра.  Ценность  таких  фотографий  заключает¬
ся  в  демонстрации  многообразия  возможных
типов  колебаний.
 Наряду  с  подобного  рода  сложными  типами
колебаний  наблюдаются  также  чисто  радиальные
колебания,  при  которых  между  осью  цилиндра
и  его  поверхностью  возникает  радиальная  стоя¬
чая  продольная  волна.  На  фиг.  426  даны  изобра¬
жения  нескольких  колебаний  такого  типа,  а
именно  колебания  на  1—6,  12  и  14  гармониках.
Число  светлых  и  темных  колец  на  фотографиях
зависит  от  порядкового  номера  гармоники.  Свет¬
лые  кольца  соответствуют  областям  максимума
двойного  лучепреломления,  обусловленного  уп¬
ругими  напряжениями,  темные—участкам,  где
двойное  лучепреломление  отсутствует.  Види¬
мый  на  всех  фотографиях  темный  крест  обуслов¬
лен  взаимным  расположением  поляризатора  и
анализатора  в  оптической  системе  и  исчезает
при  фотографировании  в  свете,  поляризованном
по  кругу,  т.  е.  при  введении  на  пути  светового
луча  впереди  или  позади  цилиндра  четвертьвол¬
новой  слюдяной  пластинки.  Тогда  получаются
картины,  приведенные  на  фиг.  427,  фотографии
 1—-6  на  которой  соответствуют  фотографиям  3—8
фиг.  426,  а  фотографии  8—12—картинам,  полу¬
ченным  в  линейно  поляризованном  свете  (4,  10,
19,  20  и  8  па  фиг.  425).
 Эйри1)  впервые  рассчитал  чистые  радиальные
колебания  бесконечно  длинных  цилиндров  и  по¬
лучил  для  собственных  частот  цилиндра  радиуса
R  выражение
 (321)
 где  х  —  корень  уравнения*
 (322)
 (/0  и  —бесселевы  функции  нулевого  и  первого
порядка).
 В  табл.  84  приведены  частоты  20  первых  ра¬
диальных  собственных  колебаний  цилиндра  из
стекла  BaF4  радиусом  r=1  см.  Поскольку  ча¬
стота  обратно  пропорциональна  радиусу  цилинд-
 l)  J.  R.  A  i  г  е  у,  The  vibration  of  Cylinders  and
Cylindrical  Shells.  Arch.  Math.  u.  Phys.  (3),  20,  289
(1913).
 pa,  легко  рассчитать  собственные  частоты  и  для
цилиндров  других  радиусов.  Рассчитанные  таким
образом  собственные  частоты  хорошо  совпадают
с  точностью  до  ошибок  эксперимента  с  экспери¬
ментально  полученными  данными.
 Таблица  84
 ЧАСТОТЫ  20  ПЕРВЫХ  РАДИАЛЬНЫХ  СОБСТВЕННЫХ
КОЛЕБАНИЙ  ЦИЛИНДРА  ИЗ  СТЕКЛА  BaF4  РАДИУСОМ  1  см
 Номер
 колебания
 f,  кгц
 Номер
 колебания
 |  f,  кгц
 1
 1
 155,4
 11
 2531
 2
 404,7
 12
 2766
 3
 643
 13
 3003
 4
 879,5
 14
 3238
 5
 1115
 15
 3474
 6
 1344
 16
 3716
 7
 1588
 17
 3945
 8
 1824
 18
 4180
 9
 2060
 19
 4416
 10
 2296
 20
 4667
 Диффракционный  спектр  цилиндра,  в  кото¬
ром  возбуждены  радиальные  продольные  колеба¬
ния,  также  представляет  собой  вплоть  до  выс¬
ших  гармоник  серию  светлых  концентрических
колец;  однако  диффракционное  кольцо,  обуслов¬
ленное  поперечными  волнами,  здесь  не  по¬
является.
 Относительно  фотографий  на  фиг.  426  и  427
нужно  добавить  еще  следующее.  Светлые  кольца
на  фотографиях  не  соответствуют  областям,  в  ко¬
торых  смещение  равно  нулю,  а  давление  прини¬
мает  максимальное  или  минимальное  значение.
Действительно,  в  противном  случае  центру
основания  цилиндра  соответствовала  бы  светлая
область,  поскольку  ось  цилиндра  при  радиаль¬
ных  колебаниях  всегда  является  пучностью  дав¬
ления.  Такая  картина  получается  при  наблюде¬
нии  явления  теневым  методом  (см.  гл.  III,  §  4,
п.  1).  Здесь  (фиг.  428)  светлые  кольца  соответ¬
ствуют  областям  наибольшего  давления,  в  кото¬
рых  показатель  преломления  наибольший.  На¬
против,  на  фотографиях,  полученных  в  поляри¬
зованном  свете,  светлые  места  соответствуют
областям  различных  радиальной  и  тангенциаль¬
ной  деформаций  стекла.  Промежуточные  темные
кольца,  которые  можно  назвать  узловыми  линия¬
ми  двойного  лучепреломления,  появляются  в
областях  одинаковой  радиальной  и  тангенци¬
альной  деформаций  стекла.  Как  показал

Фиг.  426.  Фотографии  стеклянных  цилиндров,  совершающих  ультразвуковые
чисто  радиальные  колебания  различных  порядков,  в  линейно  поляризован¬
ном  свете  между  скрещенными  николями.
 Фиг.  427.  Фотографии  стеклянных  цилиндров,  совершающих  ультразвуковые
колебания,  в  свете,  поляризованном  по  кругу,  между  скрещенными  николями.
 1—6—чисто  радиальные  колебания  различных  порядков.

390
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 Бергман  [240],  радиусы  этих  узловых  линий
определяются  уравнением
 т.  е.  нулевыми  точками  бесселевой  функции  вто¬
рого  порядка.
 Собственные  колебания  цилиндрических  стер¬
жней  неоднократно  использовались  для  опреде¬
ления  упругих  постоянных  изотропных  и  кри¬
сталлических  материалов.
Так,  Баламут  [166]  исполь¬
зовал  собственнйе  колебания
цилиндрических  стержней  для
нахождения  температурной
зависимости  постоянной  сп>
а  Розе  [1753]—для  нахожде¬
ния  температурной  зависи¬
мости  остальных  постоянных
каменной  соли.  Сигел  [1930]
получил  этим  методом  следу¬
ющие  значения  для  упругих
постоянных  монокристалла
натрия:  с1г  =  3,26-1010,  с12=
=  1,79-1010  и  с44=12,3-1010
дин!см2.  Сигел  [1931]  дает
также  обзор  различных  ме¬
тодов  возбуждения  колебаний  в  таких  стерж¬
нях  и  связанных  с  этим  вопросов.  Вслед  за
Бойлем  и  Спроулем  [344]  Нортвуд  [1432]  из¬
мерил  скорость  продольных  волн  во  льду,  оп¬
ределяя  резонансную  частоту  длинных  ледяных
стержней.
 Для  обнаружения  узлов  стоячих  колебаний
в  стержнях  с  неполированной  или  негладкой
поверхностью  Бакановский  и  Линдсей  [165,  2374]
применяли  щуп  с  кристаллом  из  сегнетовой  соли,
перемещая  его  при  помощи  калиброванного  хо¬
дового  винта  по  поверхности  колеблющегося
стержня.  Нолл  [1416,  1417,  3646]  также  вос¬
пользовался  кристаллическим  щупом  при  ис¬
следовании  акустических  свойств  резиноподоб¬
ных  материалов.  В  его  установке  узкая  ленточка
из  испытуемого  материала  прикреплялась  одним
концом  к  пьезоэлектрическому  вибратору  и  на¬
тягивалась  в  горизонтальном  направлении;  вдоль
ленточки,  в  которой  этим  способом  возбуждались
продольные  колебания,  перемещался  пьезоэлек¬
трический  приемник;  напряжение,  снимаемое
с  приемника,  усиливалось  и  регистрировалось
осциллографом.  По  спадению  амплитуды  вдоль
образца  определялось  поглощение  звука,  а  по
изменению  фазы—длина  волны;'  затем  из  этих
данных  определялись  скорость  звука  и  модуль
Юнга  (см.  также  [2378,  2974,  3019—3021,  3120,
3121,  4134,  4135,  4439]).
 т  ■  v
 ЯГ 	»-Л
 IV
 о  ■ 	у//
 Vi, 	'
 Фиг.  428.  Фото¬
графия  радиаль¬
ных  колебаний  ци¬
линдра  (шестая
гармоника),  полу¬
ченная  теневым
методом.
 Флориссон  [613]  разработал  несложную  ап¬
паратуру  для  определения  модуля  упругоста
твердых  материалов  по  собственным  колебаниям
образца  в  виде  стержня  длиной  около  6  см.
Образец  закрепляется  в  середине,  т.  е.  в  узле
колебаний,  и  возбуждается  ударом.  Затухающие
собственные  колебания  принимаются  пьезоэлек¬
трическим  или  магнитострикционным  щупом,
соединенным  с  нижним  концом  стержня,  и  ча¬
стота  их  после  усиления  измеряется  волномером.
Модуль  Юнга  определяется  по  измеренной  часто¬
те  по  формуле  Е  =4l2f2p=l6lf2G/d2n,  где  I—
длина,  d—диаметр  и  G—вес  стержня.  Измерения
можно  производить  и  при  помещении  образца
в  электропечь;  в  этом  случае  колебания  передают¬
ся  к  пьезоэлектрическому  щупу  при  помощи  тон¬
кой  стальной  проволоки,  слегка  прижатой  к  ниж¬
нему  концу  стержня.
 Станфорд  [4168]  определил  температурную
зависимость  модуля  Юнга  по  измерениям  соб¬
ственных  частот  колебаний  алюминиевых  стерж¬
ней.  При  повышении  температуры  от  0  до  650°  С
модуль  Юнга  уменьшается  примерно  на  45%.
В  опытах  с  предварительно  растянутым  образ¬
цом  было  обнаружено  уменьшение  модуля  при
 Фиг.  429.  Схема  распространения  звука
в  цилиндрическом  теле.
 одной  определенной  температуре,  которое  объ¬
ясняется  рекристаллизацией  образца.  При  охла¬
ждении  образца  значения  модуля  Юнга  ока¬
зались  повышенными,  что  также  объясняется
рекристаллизацией,  обусловленной  нагреванием.
 Для  определения  скорости  продольных  и  по¬
перечных  волн  в  стержнях  можно  применять
также  импульсный  метод.  Поскольку  излучаю¬
щий  кварц,  прижатый  или  приклеенный  к  концу
стержня,  имеет  ограниченную  поверхность,  про¬
дольные  волны  L  (фиг.  429)  распространяются
в  виде  несколько  расходящегося  пучка  [см.  фор¬
мулу  (37)],  т.  е.  не  параллельно  боковым  стенкам
стержня,  и  падают  на  них  под  некоторым  углом
падения  а.  Это  приводит  к  тому,  что,  помимо
продольной  волны,  отраженной  подтем  же  углом
а,  возникает  еще  и  поперечная  волна  /,  составляю¬
щая  с  нормалью  меньший  угол  р  и  распростра¬
няющаяся  со  скоростью  ct  поперек  стержня.
Отражаясь  от  противоположной  грани,  она

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 391
 расщепляется  снова  на  продольную  и  попереч¬
ную  волны  (последняя  на  фиг.  429  не  показана).
Продольная  волна,  испытав  отражение  от  про¬
тивоположного  конца  стержня,  снова  попадает
на  излучатель.  Таким  образом,  кроме  главного
отражения  от  задней  стенки  стержня,  возникают
и  побочные  отражения.
 Как  показал  Лутш  [3455],  измеряя  при  помо¬
щи  рефлектоскопа  (см.  гл.  VI,  §  4,  п.  2)  ^  (время
пробега  продольной  волны  вдоль  стержня  туда
и  обратно)  и  t2  (временной  интервал  между  глав¬
ным  отражением  и  следующим  за  ним  побочным
отражением),  можно  найти  скорости  с,  и  ct.
А  именно,
 (323)
 Поскольку  обычно  диаметр  d  излучателя  велик
по  сравнению  с  длиной  звуковой  волны,  звуковой
пучок  почти  параллелен  оси  стержня;  таким
образом,  а^90°  nsina^l.  Согласно  закону  пре¬
ломления,
 (325)
 Если  производится  измерение  скорости  волн
сдвига  при  помощи  излучателя,  в  котором  воз¬
буждаются  сдвиговые  колебания,  то  упомянутые
выше  побочные  отражения  не  наблюдаются,
поскольку  при  скользящем  падении  сдвиговых
волн  на  боковую  поверхность  стержня  угол
падения  оказывается  значительно  большим  кри¬
тического  угла  для  продольных  волн  и  последние
вообще  не  возбуждаются  (см.  п.  1  настоящего
параграфа).
 Аналогичные  соображения  приводят  Хьюз,
Пондром  и  Мимс  [3085]  относительно  измерения
времени  пробега  импульса  по  стержню  при  распо¬
ложении  излучателя  на  одном  конце  стержйя  и
приемника—на  другом.  Пользуясь  такой  уста¬
 новкой,  Xbto3,  Бланкеншир  и  Мимс  [3084]  опре¬
делили  упругие  постоянные  стержней  из  поли¬
стирола,  плексигласа  и  полиэтилена.
 В  последние  годы  метод  определения  времени
пробега  широко  использовался  для  определения
скорости  упругих  волн  в  образцах  горных  пород
и  особенно  в  пробах  из  буровых  скважин.  Значе¬
ния  скорости  существенны  в  сейсмологии  для
решения  вопросов  о  давлении  горных  пород  при
подземных  работах  и  т.  д.  Хьюз  и  Кросс  [4777],
а  также  Хьюз  и  Джонс  [4778]  применили  импульс¬
ный  метод  для  определения  скорости  продоль¬
ных  и  поперечных  упругих  волн  в  осадочных
горных  породах  при  давлениях  0—500  атм  и  тем¬
пературах  25—300°  С.
 Бауле  [4594]  применил  магнитострикцион¬
ный  излучатель  с  частотой  22  кгц  для  определе¬
ния  скорости  продольных  и  поперечных  волн
в  образцах  из  буровых  скважин;  длина  образцов
составляла  30—115  см,  диаметр—3—9  см.  В
табл.  84а  приведены  некоторые  из  полученных
им  результатов  для  различных  горных  пород.
Интересно,  что  для  двух  образцов,  взятых  на
глубинах  8  и  23  м  из  одного  и  того  же  массива
песчаника  толщиной  25  м  и  имеющих  примерно
одинаковую  плотность,  значения  скорости  про¬
дольных  волн,  а  следовательно,  и  модуля  упру¬
гости  оказываются  совершенно  различными;  это
обстоятельство  существенно,  например,  для  гор¬
ного  инженера,  изучающего  давление  горных
пород.
 Таблица  84а
 скорость  продольных  волн  с,  модуль  ЮНГА
 Е  И  ПЛОТНОСТЬ  Р  РАЗЛИЧНЫХ  ГОРНЫХ  ПОРОД
 Образец
 р,  г/см3
 с,  м/сек
 Е,  кг/мм*
 Песчаник  с  глубины  8  м
 2,62
 3720
 3690
 Песчаник  с  глубины  23  м
 2,61
 4900
 6370
 Ангидрит
 2,93
 5000
 7450
 2,79
 4970
 7010
 Бурый  железняк  ....
 2,45
 1830
 840
 Брадфилд  [2527]  дал  обзор  существенных
пунктов  данной  методики;  особенно  важны  выбор
соответствующих  размеров  и  обеспечение  акусти¬
ческого  контакта  излучателя  и  приемника  с  об¬
разцом.  Брадфилд  описывает  импульсную  уста¬
новку,  позволяющую  производить  измерения
времен  пробега  в  0,01  мксек,  что  дает  возмож¬
ность  исследовать  даже  очень  короткие  образцы
(см.  также  Рейнольд  [4975]).
 где  I—длина  стержня.  Далее,  из  фиг.  429  сле¬
дует,  что
 и,  следовательно,  sin^  ^  ct/c,;  значит,  согласно
 (323),
 V  1  -г  и
 где  a  =  t2cJD.
 Пользуясь  формулой  (196),  найдем  для  коэф¬
фициента  Пуассона  выражение

392
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 Весьма  интересный  способ  измерения  скоро¬
сти  упругих  волн  в  очень  малых  образцах  тол¬
щиной  всего  в  несколько  миллиметров  предло¬
жил  Мак-Скимин  [3463,  3464].  Образец  Р  в  форме
тонкой  пластинки  (фиг.  430,  а)  помещается  между
двумя  стержнями  Л  и  В  из  плавленого  кварца;
 Фиг.  430.  Устройство  для  измерения
импульсным  методом  упругих  постоян¬
ных  малых  образцов.
 приклеенный  с  левого  конца  излучатель  Q  посы¬
лает  звуковые  импульсы,  принимаемые  на  пра¬
вом  конце  пьезокварцевым  приемником  Е.  В  об¬
разце  происходит  многократное  отражение  зву¬
ка,  как  это  показано  на  фиг.  430,  б.  Изменяя
частоту,  можно  достигнуть  такого  положения,
при  котором  все  лучи  будут  выходить  из  образца
в  одной  и  той  же  фазе.  Это  обстоятельство  может
быть  проконтролировано,  например,  при  помо¬
щи  электроннолучевой  трубки;  для  этого  следует
посылать  достаточно  длинные  импульсы,  чтобы
они  перекрывались.  При  совпадении  фаз  на  экра¬
не  получается  изображение  в  виде  поднимающей¬
ся  лестницы.
 Для  случаев  совпадения  фаз  выходящих
лучей  1  и  2
 где  f—частота,  d—толщина  образца,  с—скорость
звука,  9—фазовый  угол  отражения  звука  на  гра¬
нице  образец—кварц  и  п—целое  число.  Из
уравнения  (326)  следует
 Изменяя  частоту  вплоть  до  наступления  нового
совпадения  фаз,  получаем  далее
 Обычно  скорость  звука  в  образце  не  изменяется
в  малом  диапазоне  частот  Af  =f—f.  Поэтому  мож¬
но  исключить  с  из  уравнений  (326)  и  (326а)
и  получить  формулу  для  величины  п:
 Так  как  вообще  можно  добиться  того,  чтобы  ср
и  <р'  были  малы,  то  величина  п  определяется  пер¬
вым  членом  формулы  (328);  при  этом  значение  т
определяется  подсчетом  числа  совпадений  фаз.
при  изменении  частоты.
 Для  такого  измерения  сдвига  фаз  <р,  возника¬
ющего  на  границе  образец—кварц,  можно,  напри¬
мер,  применить  схему  фиг.  431.  Отражение,  воз¬
никающее  на  границе,  может  быть  заменено  либо*
скомпенсировано  импульсом,  проходящим  через*
фазовращатель  S',  аттенюатор  Т  и  регулируемую*
линию  задержки  V.  Тогда  искомая  величина  f
может  быть  определена  по  отсчету  фазовращателя.
Для  устранения  ошибки  при  измерении  фазы’
полезно  помещать  между  образцом  и  кварцевы¬
ми  стержнями  переходные  слои  толщиной  Х/4*
например,  из  полистирола,  приплавленного  к
стержню  или  приклеенного  к  нему  весьма  вяз¬
кой  жидкостью,  например  поли-а-метилстиро-
лом.  В  дальнейшем  Мак-Скимин  [3466,  3467]
применил  данную  методику  для  измерения  упру¬
гих  постоянных  пластмасс.
 (328)
 Фиг.  431.  Блок-схема  устройства  для
измерения  сдвига  фаз  при  отражении  упру¬
гих  волн.
 Нолл,  Мифсуд,  Зик  и  Вестер  вел  ьт  [3648,.
3650,  3651,  4898,  4899]  выполнили  при  помощи*
аналогичной  установки  измерения  скорости  упру¬
гих  волн  в  резиновых  образцах  при  различной
температуре.  Они  измеряли  для  каждого  из.
стержней  А  и  В  (фиг.  430,  а)  время  пробега  им¬
пульса  от  излучателя  до  границы  стержень—
образец  и  обратно,  а  затем  измеряли  полное
время  пробега  от  Q  до  Е.  Тогда  разность  между
этим  последним  промежутком  времени  и  средним
арифметическим  временем  пробега  по  отдельным:
стержням  давала  время  пробега  по  образцу,
а  для  известной  толщины  образца—скорость
волн  в  нем.
 Преимуществом  этого  метода,  требующего,,
правда,  довольно  сложной  аппаратуры,  по  срав¬
нению  с  более  простым  импульсным  методом,,
описанным  в  п.  1  этого  параграфа,  заключается
в  возможности  измерения  скорости  не  только*
продольных,  но  и  поперечных  волн.  Кроме  того*
этим  методом  можно  пользоваться  при  очень
низких  температурах,  когда  применение  других

§  U  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 393
 методов  затруднено  вследствие  повышения  вяз¬
кости  исследуемых  жидкостей.
 При  распространении  звука  в  заполненных
жидкостью  трубах  сказывается  искажающее  вли¬
яние  радиальных  колебаний  стенок.  В  области
слышимого  звука  заметное  уменьшение  скорости
распространения  звука  в  заполненных  водой
трубах  по  сравнению  со  скоростью  в  свободной
воде  было  обнаружено  уже  давно.  Еще  Гельм¬
гольц  показал,  что  этот  эффект  вызван  радиаль¬
ными  колебаниями  жидкости  и  стенок,  увеличи¬
вающими  эффективную  сжимаемость  жидкости
и,  следовательно,  уменьшающими  скорость  звука.
 Теоретическое  рассмотрение  этого  вопроса
принадлежит  Кортевегу  [1115],  Грину  [737]
и  Гронволлу  [747].  Предложенная  Кортевегом
и,  пожалуй,  наиболее  употребительная  форму¬
ла  для  скорости  звука  с%  в  жидкости,  заполняю¬
щей  трубу,  имеет  вид
 где  D—диаметр  трубы,  d—толщина  ее  стенок,
Е—модуль  Юнга  материала  трубы,  р—плотность
жидкости  и  си—скорость  звука  в  свободной
жидкости.
 Формула  (329)  была  экспериментально  про¬
верена  Дёрзингом  [517].  Она  применима  только
для  тех  частот,  для  которых  диаметр  D  трубы
мал  по  сравнению  с  длиной  волны  или,  другими
словами,  для  частот,  много  меньших  резонансной
частоты  радиальных  колебаний  трубы.  Поэтому
в  формулу  (329)  не  входит  частота.  В  ультразву¬
ковой  области  это  условие  не  выполнено  и,  как
уже  упоминалось  выше  в  этом  пункте,  возможно
возникновение  радиальных  резонансов,  оказы¬
вающих  сильное  влияние  на  распространение
звука  вдоль  трубы.  Действительно,  при  иссле¬
довании  распространения  ультразвука  по  трубе,
заполненной  жидкостью,  Бойлю,  Фроману  и
Филду  [329,  331,  332,  599]  удалось  эксперимен¬
тально  обнаружить  дисперсию  звука  и  селектив¬
ное  поглощение.  В  качестве  примера  на  фиг.  432
дан  график  частотной  зависимости  скорости  зву¬
ка  в  заполненной  керосином  стеклянной  трубке
(внутренний  диаметр  3,1  см,  толщина  стенок
1,4  мм).  Из  расположения  экспериментальных
точек  видно,  что  скорость  звука  уменьшается
при  приближении  к  частоте  радиального  резо¬
нанса,  затем  возрастает  скачком  и  при  дальней¬
шем  повышении  частоты  снова  уменьшается,
приближаясь  к  значению  скорости  в  неограни¬
ченной  среде.  Сплошные  кривые  рассчитаны  по
теории  Филда  [592,  594,  597].
 Рассматривая  жидкость  в  трубе,  совершаю¬
щую  осевые  колебания,  как  возбуждающую
систему,  а  стенки  трубы  как  связанную  с  ней
возбуждаемую  систему,  можно  объяснить  появ¬
ление  области  дисперсии  скачкообразным  измене¬
нием  фазы;  в  точке  резонанса  разность  фаз  меж¬
ду  системами  быстро  изменяется  от  очень  малога
 Фиг.  432.  Частотная  зависимость  скорости!
звука  в  стеклянной  трубке,  заполненной  ке¬
росином.
 Внутренний  диаметр  трубки  3,1  см,  толщина  стенок
1,4  мм.  Кривые  А  и  В  соответствуют  частотному/
диапазону  второй  радиальной  гармоники.
 значения  до  значения,  близкого  к  180°.  Это  зна¬
чит,  что  ниже  резонансной  частоты  радиальные
колебания  происходят  в  фазе  с  изменениями
давления  при  осевых  колебаниях;  в  результате
наблюдается  увеличение  эффективной  сжимае¬
мости  и  соответственно  понижение  скорости  зву¬
ка.  Этот  эффект  выражен  тем  сильнее,  чем
интенсивнее  делаются  радиальные  колебания
при  приближении  к  резонансу.  После  скачко¬
образного  изменения  фазы  наблюдается  обратное
явление,  поскольку  радиальные  колебания  те¬
перь  противодействуют  осевым;  в  результате
происходит  уменьшение  эффективной  сжимае¬
мости  и  увеличение  скорости  звука.
 На  фиг.  432  показано  также  увеличение  ско¬
рости  для  первой  гармоники  радиальных  коле¬
баний.  Появление  в  резонансной  области  силь¬
ных  радиальных  колебаний  приводит  к  большо¬
му  поглощению  звука;  как  показали  Филд  и
Бойль  [599],  при  изменении  частоты  звукопро¬
водность  трубы,  заполненной  водой,  проходит
периодически  чередующиеся  максимумы  и  мини¬
мумы.  Влияние  стенок  исчезает  при  такой  их
толщине,  когда  можно  считать  трубу  абсолют¬
но  жесткой.

394
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 Согласно  теории  Кирхгофа  [1047]  и  Гельм¬
гольца1),  при  распространении  звука  в  газах,
заключенных  в  узкие  трубки,  увеличение  по¬
терь  на  трение  и  теплопередачу  обусловливает
уменьшение  скорости  звука  по  сравнению  со
скоростью  в  свободном  пространстве.  Напротив,
влиянием  радиальных  колебаний  трубки  в  этом
случае  можно  пренебречь.  Теория  Гельмгольца—
Кирхгофа  дает  для  скорости  звука  ст  в  трубе
радиуса  г  при  частоте  /  следующую  формулу:
 где  т]—коэффициент  вязкости,  —коэффициент
теплопроводности,  ^—отношение  удельных  теп¬
лоемкостей,  Cv—удельная  теплоемкость  при  по¬
стоянном  объеме  и  р—плотность  газа.  Таким
-образом,  уменьшение  скорости  звука  тем  больше,
чем  выше  значения  т]  и  К>  и  чем  меньше  величина  г.
 Экспериментальное  измерение  скорости  звука
в  трубках  диаметром  5  мм  и  больше  при  частотах
.до  50  кгц  выполнил  Нортон  [1433,  1434],  в  труб¬
ках  диаметром  1  мм  при  частотах  до  200  кгц—
Ванс  [2094],  в  капиллярных  трубках  диаметром
0,6—1,5  мм  при  частотах  40—115  кгц—Мей
„[1333],  а  в  последнее  время  в  еще  более  узких
трубках  (0,15—1,17  мм)  при  частотах  60—150  кгц
,в  воздухе,  кислороде  и  водороде  —  Лоули
[3382].  В  качестве  источника  звука  в  этих
юпытах  применялся  магнитострикционный  излу¬
чатель  (см.  Вестон  [4400]);  измерение  производи¬
лось  интерференционным  методом.  Найденное
уменьшение  скорости  хорошо  совпадает  с  рас¬
считанным  по  формуле  Гельмгольца—Кирхгофа,
-если  принять,  что  у  на  5%  меньше  теоретическо¬
го  значения.  При  нанесении  на  график  зависи¬
мости  величины  сот  (1  /г)  Y1  получается  прямая,
пересекающая  ось  ординат  в  точке,  соответствую¬
щей  скорости  звука  в  свободном  пространстве
(г=оо).  Кроме  уменьшения  скорости  в  таких
трубках,  наблюдается  повышенное  поглощение
звука.  К  величине  коэффициента  поглощения  а,
определяемой  формулой  (231),  добавляется  еще
член,  обусловленный  влиянием  стенок  трубки,
 *)  Н.  Helmholtz,  Theorie  der  Luftschwingun-
/16я*о\П  Rohren  mit  offenem  Ende,  Crelles  Journ.,  57,  1
 Это  соотношение  было  также  подтверждено
Лоули.
 Джэкоби  [3126]  рассчитал  распространение
звука  в  трубах,  заполненных  жидкостью,  для
случаев  абсолютно  жестких  стенок  трубы,  абсо¬
лютно  податливых  стенок  и  для  «стенок»,  обра¬
зованных  жидкостью  с  другим  волновым  сопро¬
тивлением,  т.  е.  для  случая  цилиндрического
столба  жидкости,  находящегося  внутри  безгра¬
нично  простирающегося  объема  другой  жидкости.
Теоретические  результаты  можно  найти  в  ори¬
гинальной  работе  (см.  также  [2781]).  В  дополне¬
ние  к  упомянутой  работе  Джэкоби  Керран  [2658]
недавно  исследовал  теоретически  и  эксперимен¬
тально  распространение  звука  в  пространстве
между  двумя  концентрическими  цилиндрами.
 В  заключение  этого  параграфа  в  табл.  85
приведены  значения  модуля  Юнга  и  модуля
сдвига  для  наиболее  часто  встречающихся  твер¬
дых  материалов,  а  также  значения  коэффициента
поперечного  сжатия  и  скорости  продольных  и
поперечных  звуковых  волн;  скорость  продоль¬
ных  волн  дана  как  для  стержней,  так  и  для
неограниченной  среды.  Поскольку  значения  этих
величин  зависят  от  предварительной  обработки
испытываемого  материала,  приведенные  данные
следует  рассматривать  лишь  как  средние.  В  по¬
следнем  столбце  таблицы  приведены  значения  вол¬
нового  сопротивления  для  продольных  волн,
поскольку,  как  было  показано  в  гл.  I,  §  2,  оно
играет  существенную  роль  в  вопросах  отражения
и  пропускания  звука.
 Скорость  звука  и  упругие  постоянные  льда
были  измерены  Нортвудом  [1432]  (см.  также
выше-в  этом  параграфе).
 Венцель  [4393]  и  Веше  [5086]  сообщают  об
измерениях  скорости  звука  и  упругих  постоян¬
ных  бетона.  Измеренные  значения  сильно  зави¬
сят  от  состава  смеси,  в  частности  от  содержания
цемента;  поэтому  укажем  только,  что  с  может
изменяться  от  3700  до  4600  м!сек.
 Скорость  звука  в  бинарных  металлических
сплавах  исследовал  Аллан  [95].  В  сплавах  Sn—
Pb,  как  и  в  сплавах  Zn—Sn,  скорость  звука
равномерно  увеличивалась  от  1200  до  2400  м!сек
(округленно)  по  мере  увеличения  содержания
Sn  от  0  до  100%.  Напротив,  в  сплавах  Си—Zn
аналогично  сплавам  Fe—Ni  в  области  хрупкого
состояния  (от  0  до  примерно  50%  Си)  сначала
наблюдалось  уменьшение  скорости  звука  от
3700  м!сек  (0%  Си)  до  3200  м/сек  (50%  Си),  а
затем  увеличение  до  3800  м/сек  при  100%  Си
(см.  также  [5032]).
 Доброцветов  [2698]  попытался  сопоставить
скорость  звука  в  чистых  металлах  с  их  атомной
 Здесь  у  определяется  выражением

§  1.  Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих  постоянных  твердых  тел
 395
 .Таблица  85
 -МОДУЛЬ  ЮНГА  Е,  МОДУЛЬ  СДВИГА  ц,  КОЭФФИЦИЕНТ  ПОПЕРЕЧНОГО  СЖАТИЯ  а,  СКОРОСТЬ  ПРОДОЛЬНЫХ  ЗВУКОВЫХ
 ВОЛН  В  СТЕРЖНЯХ  с, 	ИВ 	НЕОГРАНИЧЕННОЙ 	СРЕДЕ  с,  .  СКОРОСТЬ  ПОПЕРЕЧНЫХ  ЗВУКОВЫХ  ВОЛН  с
 I  стер. 	Leo 	t
 И  ВОЛНОВОЕ  СОПРОТИВЛЕНИЕ  рс  РАЗЛИЧНЫХ  ТВЕРДЫХ  МАТЕРИАЛОВ  ПРИ  20°  С
 Материал
 р,  г/см3
 Е,  кг/мм^
 \х,  кг/мм%
 а
 С1  стер,
 м/сек
 С1оо,
 MjjceK
 ct,
 м/сек
 ос  *10-4
 ‘  loo  ,
г  /  см2  •  сек
 2,7
 7  100
 2  640
 0,34
 5  080
 6  260
 3  080
 169
 9,8
 3  200
 1200
 0,33
 1  790
 2  180
 1  100
 214
 Вольфрам
 19,1
 36  200
 13  400
 0,35
 4  310
 5  460
 2  620
 1042
 7,8
 21  000
 8  200
 0,28
 5  170
 5  850
 3  230
 456
 Золото
 19,3
 8  120
 2  850
 0,42
 2  030
 3  240
 1200
 626
 22,4
 52  500
 4  790
 Кадмий
 8,6
 5  090
 1960
 0,30
 2  400
 2  780
 1  500
 240
 8,8
 16  600
 6  250
 0,33
 4  300
 5  240
 2  640
 460
 8,1
 10  050
 3  720
 0,35
 3  490
 4  430
 2  123
 361
 8,4
 12  600
 4  730
 0,33
 3  830
 4  660
 2  350
 390
 8,9
 12  500
 4  640
 0,35
 3710
 4  700
 2  260
 418
 Нейзильбер
 8,4
 11  000
 4  000
 0,37
 3  580
 4  760
 2  160
 400
 8,8
 20  540
 7  850
 0,31
 4  785
 5  630
 2  960
 495
 7,3
 5  540
 2  080
 0,33
 2  730
 3  320
 1  670
 242
 21,4
 17  000
 6  100
 0,39
 2  800
 3  960
 1  670
 846
 11,4
 1  600
 580
 0,44
 1  200
 2  160
 700
 246
 Серебро
 10,5
 7  500
 2  720
 0,38
 2  640
 3  600
 1590
 380
 Сурьма
 6,7
 7  950
 3  400
 Тантал
 16,6
 19  000
 3  350
 Цинк
 7,1
 10  500
 4  200
 0,25
 3810
 4  170
 2410
 296
 2,5
 7  200
 2  950
 0,22
 5  300
 5  660
 3  420
 141
 Самый  тяжелый  кронглас
 3,6
 8  180
 3  220
 0,27
 4  710
 5  260
 2  960
 190
 Двойной  легкий  флинтглас
 3,0
 6  350
 2  640
 0,20
 4  550
 4  800
 2  950
 144
 3,6
 5  850
 2  390
 0,22
 4  000
 4  260
 2  560
 154
 Тяжелый  флинтглас
 4,6
 5  730
 2  320
 0,24
 3  490
 3  760
 2  220
 173
 Стекло  типа  курцфлинт
 3,2
 5  725
 2  250
 0,28
 4  160
 4  650
 2  605
 149
 2,6
 7  630
 3  260
 0,17
 5  370
 5  570
 3  515
 145
 Дегуссит*
 3,8
 35  700
 9  600
 Слоновая  кость
 1,8
 900
 2  200
 Плексиглас
 1,18
 535
 151
 0,35
 2  670
 1  121
 32
 Полистирол
 1,06
 426
 136
 0,32
 2  350
 1  120
 23
 Каучук
 0,9
 1  479
 14
 Збонит
 1,2
 1  570
 2  405
 29
 Пробка
 0,2
 500
 Лед
 1
 988
 372
 0,33
 3  280
 3  980
 1  990
 32
 Фарфор
 2,41
 5  860
 2  381
 0,23
 4  884
 5  340
 3  120
 129
 *  Окись  алюминия  производства  фабрики  Дегусса  (Франкфурт-на-Майне).

396
 Глава  У.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 структурой.  Он  нашел  соотношение  cS2A42=
=const  (А—атомный  вес,  S—расстояние  между
атомами).  Для  металлов  постоянная  должна  иметь
значение  2,3*  105;  для  некоторых  рассчитанных
случаев  значения  постоянной  колебались  от
2,08  -105  до  2,88  •  105.  Альтенбург  [2311]  вос¬
пользовался  формулой  (212),  выведенной  для
жидкостей,  для  расчета  скорости  звука  в  тонких
металлических  стержнях,  т.  е.  для  чисто  про¬
дольных  волн  в  отсутствие  сдвиговых  напряже¬
ний.  В  расчете  используются  значения  плотно¬
сти,  молекулярного  веса  и  парахора.  Результаты
расчета  хорошо  согласуются  с  опытом1).
 и  поперечных  волн  в  никелевом  стержне  от
величины  намагничивающего  поля.  При  слабых
полях  изменение  скорости  велико;  при  больших
полях  скорость  перестает  зависеть  от  величины
поля.  Эффект  для  поперечных  волн  в  2—3  раза
превосходит  эффект  для  продольных  волн,  и  на¬
сыщение  для  них  наступает  при,  больших  зна¬
чениях  поля.  При  увеличении  частоты  эффект
снижается  для  обоих  типов  волн.  На  фиг.  434
показана  зависимость  величины  Дс/с  для  по¬
перечной  волны  при  намагничивающем  поле,
перпендикулярном  к  оси  стержня,  от  угла  между
плоскостью  колебаний  а  и  вектором  иоляДЯ.
 Фиг.  433.  Зависимость  скорости
распространения  упругих  волн  в  ни¬
келе  от  намагничивающего  поля
в  продольном  направлении.
 Как  было  показано  в  гл.  И,  §  4,  п.  4,  так
называемый  Af-эффект  приводит  к  увеличению
модуля  Юнга  при  намагничивании  ферромагнит¬
ных  материалов.  Так  как  скорость  звука  про¬
порциональна  У~Ё,  то  она  также  должна  возра¬
стать  при  намагничивании  ферромагнетика.
В  последние  годы  этот  эффект  был  неоднократно
подтвержден  экспериментально  [3149,  3150,  3274].
Особенно  подробно  была  исследована  скорость
упругих  волн  в  поликристаллическом  никеле
в  диапазоне  частот  1—10  мггц  (Джонсон  и  Род¬
жерс  [3149,  3150]).
 На  фиг.  433  приведены  зависимости  относи¬
тельного  изменения  А  с/с  скорости  продольных
 х)  Как  видно,  например,  из  табл.  67а,  скорость
звука  в  тонких  стержнях  (т.  е.  скорость  волн  растяже¬
ния,  или  юнговских)  отличается  от  скорости  распро¬
странения  в  неограниченной  среде  и  зависит  от  сдвиго¬
вого  модуля  упругости.  Поэтому  сделанное  предполо¬
жение  несправедливо,  и  вопрос  о  причине  совпадения
результатов  расчета  с  экспериментальными  данными
остается  открытым.—Прим.  ред.
 Фиг.  434.  Зависимость  скорости
поперечных  волн  в  намагничен¬
ном  в  поперечном  направлении
никелевом  стержне  от  угла
между  направлением  намагничи¬
вания  и  плоскостью  колебаний.
 Бозорт,  Мэзон  и  Мак-Скимин  [4609]  измерили
зависимость  скорости  от  направления  поля  в
монокристаллах  никеля;  результаты  этих  изме¬
рений  приведены  в  табл.  86.
 Таблица  86
 ЗАВИСИМОСТЬ  изменения  скорости  УПРУГИХ  волн
в  МОНОКРИСТАЛЛАХ  НИКЕЛЯ  ОТ  НАПРАВЛЕНИЯ
МАГНИТНОГО  ПОЛЯ
 (по  Бозорту,  Мэзону  и  Мак-Скимину)
 Тип  волн
 Напр
 колеба¬
 ний
 авление
 намагни¬
 чиваю¬
 щего
 поля
 кс/с
 Поперечные
 [110]
 [110]
 0,0224,
 »
 [110]
 [001]
 0,0260
 »
 [001]
 [110]
 0,0130
 [001]
 [001]
 0,0140
 Продольные
 [110]
 [110]
 0,0061
 [110]
 [0011
 0,0063

§  2.  Поглощение  звука  в  твердых  телах
 397
 §  2.  ПОГЛОЩЕНИЕ  ЗВУКА  В  ТВЕРДЫХ  ТЕЛАХ
 Распространение  звука  в  твердом  теле  можно
представить  себе  в  виде  упругой  колебательной
деформации  отдельных  участков  тела.  Очевидно,
такие  упругие  колебания  сопровождаются  по¬
терями  энергии.  Как  известно,  свободные  коле¬
бания  твердого  тела,  например  стержня,  камерто¬
на,  колокола  и  т.  д.,  затухают,  даже  если  принять
все  меры  к  устранению  передачи  энергии  в  окру¬
жающую  среду  или  в  держатель.  Колеблющееся
тело  обладает  внутренним  затуханием,  благо¬
даря  которому  происходит  постепенное  превра¬
щение  колебательной  энергии  в  теплоту.
 Это  поглощение  энергии  обусловливается,  во-
первых,  как  и  поглощение  в  жидкостях,  внутрен¬
ним  трением  и  теплопроводностью;  кроме  того,
играют  роль  упругий  гистерезис,  пластическое
течение,  термические  или  упругие  релакса¬
ционные  процессы.  Поперечные  волны  погло¬
щаются,  как  правило,  в  меньшей  степени,  чем
продольные,  так  как  они  не  связаны  с  адиабати¬
ческими  изменениями  объема,  при  которых  по¬
являются  потери,  обусловленные  теплопровод¬
ностью  (см.  также  Скудржик  [4104]).
 Согласно  теоретической  работе  Шапошникова
[1922],  если  электропроводность  пьезоэлектри¬
ческого  кристалла  отлична  от  нуля  и  имеются
диэлектрические  потери,  то  в  кристалле  происхо¬
дит  как  поглощение,  так  и  дисперсия  звука;
впрочем,  в  кварце  этот  эффект  не  играет  роли.
 Еще  в  1845  г.  Стокс  [2005]  теоретически  по¬
казал,  что  затухание  звуковых  волн  в  твердом
теле  должно  вызывать  уменьшение  скорости  зву¬
ка.  Стокс  получил  для  скорости  звука  в  стерж¬
нях  формулу
 где  т]  —обычный  коэффициент  вязкости  (т]/р—ки¬
нематический  коэффициент  вязкости).  Формула
{331)  справедлива  в  предположении  о  независи¬
мости  т]  от  частоты.
 По  измеренной  скорости  звука  в  алюминие¬
вых,  медных  и  стеклянных  стержнях,  в  которых
пьезоэлектрическим  излучателем  возбуждались
собственные  колебания,  Куимби  [1651]  определял
коэффициент  вязкости  т]  в  этих  материалах.  По¬
лученные  им  значения  имеют  порядок  103  и  зна¬
чительно  отличаются  от  полученных  ранее  при
помощи  крутильных  колебаний  значений  поряд¬
ка  108.  Свифт  и  Ричардсон  [4209],  а  также  Верт
и  Тиндаль  [4394,  4395]  измерили  тем  же  спосо¬
бом  декремент  затухания  в  монокристаллах  цин¬
ка.  Бордони  и  Нуово  [2501],  работая  с  чистым
 оловом  на  частотах  10  и  25  кгц,  показали,  что
внутреннее  трение  растет  с  температурой  линей¬
но  и  что  в  точке  перехода  от  [3-олова  к  уолову
(при  температуре  160°  С)  наступает  разрыв  не¬
прерывности.  Прибавление  свинца  приводит  к
увеличению  внутреннего  трения  при  комнатной
температуре.
 На  высоких  частотах  коэффициент  вязкости,
входящий  в  формулу  (331),  оказывается  обратно
пропорциональным  частоте.  Физически  это  зна¬
чит,  что  силы  трения,  обусловливающие  потери
энергии  и  изменяющиеся  в  фазе  со  скоростью
деформации,  пропорциональны  амплитуде  самой
деформации.  Формально  это  обстоятельство
можно  учесть,  вводя  комплексный  модуль  Юнга
Е—\Е'  (или,  соответственно,  модуль  сдвига).
Величина  Е'/Е=а  называется  коэффициентом
потерь  и  связана  с  логарифмическим  декрементом
 6 	материала  соотношением  0=tus.  Коэффициент
потерь  г—величина,  чрезвычайно  существенная
для  акустики  вообще  и  особенно  для  акустики
помещений.  Обратное  значение  коэффициента
потерь  служит,  например,  мерой  «звонкости»
материала.  Определив  коэффициент  трения  т]  по
формуле  (331),  коэффициент  потерь  можно  запи¬
сать  следующим  образом
 В  табл.  87  приведены  коэффициенты  потерь  для
некоторых  материалов  частично  по  данным
Куимби.
 Таблица  87
 КОЭФФИЦИЕНТ  ПОТЕРЬ  ДЛЯ  НЕКОТОРЫХ  МАТЕРИАЛОВ
 Материал
 Коэффициент
потерь  е  •  103
 Алюминий,  99,9%,  отожженный  .  .
 0,015
 Магний,  99,9%,  отожженный  ....
 0,067
 0,18
 0,8
 Медь,  отожженная
 1,1
 2
 130
 200
 Значения  е  сильно  зависят  от  частоты  и  пред¬
варительной  обработки  материала  (см.  также
работы  [229]  и  [1898,  2120,  2121]).  Как  показы¬
вает  формула  (331),  влияние  £  на  скорость  звука

398
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 при  высоких  частотах  очень  мало  и  практически
им  можно  пренебречь.  Коэффициент  потерь  г
связан  с  коэффициентом  поглощения  а  соотноше¬
нием  а=тсе/Х.  Следовательно,  1/тиг  есть  число
длин  волн,  которое  проходит  звуковая  волна
в  твердом  теле,  прежде  чем  ее  амплитуда  умень¬
шается  до  37%  первоначальной  величины.
 В  литературе  затухание  в  материале  часто
характеризуется  остротой  резонанса  или  доб¬
ротностью  Q  для  продольных  колебаний  стер¬
жней,  выполненных  из  данного  материала  (см.
гл.  II,  §  4,  п.  4).  Эта  величина  связана  с  коэффи¬
циентом  поглощения  звука  а  соотношениями
 В  табл.  88  приведены  значения  Q,  полученные
Мэзоном  [2255]  для  продольных  колебаний
стержней  на  частотах  2—100  кгц;  там  же  при¬
ведены  рассчитанные  значения  a/f.
 Таблица  88
 ДОБРОТНОСТЬ  Q  И  КОЭФФИЦИЕНТ  ПОГЛОЩЕНИЯ
a/f  для  ПРОДОЛЬНЫХ  ВОЛН  В  РАЗЛИЧНЫХ
ТВЕРДЫХ  ТЕЛАХ
 Материал
 г/смЗ
 с,
 м/сек
 Q
 a/f.109,
сек/см
 Алюминий
 2,68
 5  130
 10  000
 0,61
 Магний
 1,705
 5  100
 5  700
 1,08
 Вольфрамоуглеродистая
 сталь
 8,52
 4  720
 8  100
 0,38
 Молибденовая  сталь  .  .
 8,39
 4  700
 4  700
 1,42
 Плавленый  кварц  .  .  .
 2,2
 5110
 5  000
 1,23
 Стекло  пирекс
 2,32
 5  350
 1  200
 4,89
 Оконное  стекло  ....
 2,42
 5  440
 910
 6,35
 Свинцовое  стекло  .  .  .
 2,48
 5  130
 1  910
 3,21
 Микалекс
 3,34
 5  350
 2  890
 2,03
 Многократно  упоминавшийся  выше  импульс¬
ный  метод  (см.  §  1,  п.  1  этой  главы)  позволяет
измерять  поглощение  продольных  и  попереч¬
ных  волн  также  и  в  твердых  веществах.  Изме¬
рение  производится  путем  определения  уменьше¬
ния  амплитуды  импульса  после  единичного  или
многократного  прохождения  определенного  рас¬
стояния  в  твердом  теле.  Галт  [685]  произвел,  на¬
пример,  подобного  рода  измерения  поглощения
 обоих  типов  волн  в  кристаллах  NaCl,  КВг  и  КС1.
Значения  коэффициента  поглощения  а  при  час¬
тоте  10  мггц  ^  имеют  величину  порядка  0,001  и
0,004  см'1.  Соколов  [4127]  предпринял  измерения
в  NaCl,  кварце  и  различных  металлах.  Поглоще¬
ние  звука  в  монокристаллах  германия  на  час¬
тотах  15—100  мггц  измеряли  Труелл  и  -Бронзо-
[5064];  в  зависимости  от  термической  обработки
кристалла  и  от  наличия  примесей  поглощение
может  сильно  изменяться.
 Мэзон  и  Мак-Скимин  [1315,  3509]  также  вос¬
пользовались  импульсным  методом  для  измерения
поглощения  в  алюминии  и  в  различных  сортах
стекла  в  диапазоне  частот  2—36  мггц.  На  фиг.  435
 Фиг.  435.  Частотная  зависимость  поглоще¬
ния  сдвиговых  волн  в  различных  сортах  стекла.
 А—стекло  С-1-1720,  В—стекло  0,12,  С—стекло
Викор  790,  D—плавленый  кварц.
 показана  частотная  зависимость  поглощения  для
некоторых  стекол  и  для  плавленого  кварца.
В  исследованном  частотном  диапазоне  поглоще¬
ние  растет  линейно  с  частотой.  В  табл.  89  даны
значения  величин  a/f  и  Q  для  различных  сортов
стекла;  наименьшее  поглощение  наблюдается  в-
плавленом  кварце.  Сравнение  со  значениями,.
 Таблица  89
 ДОБРОТНОСТЬ  •  Q  и  КОЭФФИЦИЕНТ  ПОГЛОЩЕНИЯ  a/f
ДЛЯ  СДВИГОВЫХ  ВОЛН  в  РАЗЛИЧНЫХ  СОРТАХ  СТЕКЛА
(по  Мэзону)
 Вещество
 с,  м/сек
 Q
 a/f  •  109,
сек/см
 Стекло  С-1-1720  ....
 3  740
 1970
 4,37
 Стекло  0,12
 2  800
 4  200
 2,67
 Стекло  Викор  790  .  .  .
 3  580
 8  520
 1,03
 Плавленый  кварц  .  .  .
 3  760
 44  500
 0,19

§  2.  Поглощение  звука  в  твердых  телах
 399
 приведенными  в  табл.  88,  показывает,  что  значе¬
ния  величины  a/f  для  сдвиговых  волн  меньше,
чем  для  продольных  волн,  на  что  указывалось
уже  в  начале  данного  параграфа.
 Поглощение  в  металлах  имеет  существенно
иной  характер  частотной  зависимости.  На  гра¬
фиках  фиг.  436  видно,  что  уже  при  сравнительно
низких  частотах  наблюдается  резкое  увеличение
 Ф  и  г.  436.  Частотная  зависимость  затухания
упругих  волн  в  алюминии  при  различных  раз¬
мерах  зерна  и  в  плавленом  кварце.
 Л—сдвиговые  волны  в  алюминии:  размер  зерна  0,23  мм,
а=0,51*10-9  f+50,2  •  10-30 	f4. 	в—продольные  волны
 в  алюминии:  размер  зерна  0,23  мм,  а=0,85*  10-9  f-f"3,74X
ХЮ-зо  f4.  с—сдвиговые  волны  в  плавленом  кварце.
Стрелки  указывают  точки,  отвечающие  длине  волны,
равной  утроенному  размеру  зерна.
 затухания,  которое  Мэзон  и  Мак-Скимин  [1315]
объясняют  рядом  различных  причин.  На  линей¬
ное  повышение  поглощения,  обусловленное,  как
и  для  стекол,  внутренним  трением,  теплопровод¬
ностью  ит.  п.,  налагается  эффект  релеевского
рассеяния  волн  на  микрокристаллитах  металла,
приводящий  к  ослаблению  волн  при  распростра¬
нении.  Это  ослабление  волн,  вызванное  рассея¬
нием,  не  является  в  действительности  поглоще¬
нием,  т.  е.  не  связано  с  переходом  звуковой  энер¬
гии  в  тепловую.  Согласно  Мэзону  и  Мак-Скими-
ну,  ход  суммарного  затухания  в  зависимости  от
частоты  определяется  формулой
 (334)
 Эксперименты  показали,  что  эффект  рассея¬
ния,  определяемый  членом  а2/4,  делается  за¬
метным,  когда  размер  зерна  d  материала  меньше
длины  волны  звука.  Коэффициент  рассеяния  за¬
висит  при  этом  от  анизотропии  упругих  постоян¬
ных  и  различен  для  продольных  и  поперечных
волн.  Так,  например,  в  алюминии  при  размере
 зерен  около  0,23  мм  получаются  следующие  зна¬
чения  постоянных:
 для  продольных  волн
 и  для  поперечных  волн
 На  фиг.  436  сплошными  линиями  показаны  тео¬
ретические  кривые  а,  согласно  формуле  (334);
в  области  X  <  3d  измеренные  значения  хорошо
совпадают  с  теоретическими  кривыми.
 Мэзон  и  Мак-Скимин  [1315]  рассчитали  зна¬
чения  а2  следующим  образом.  Они  использовали
формулы  Релея  для  расчета  рассеяния  упругих
волн  на  отдельных  частицах,  отличающихся  от
окружающей  среды  своей  плотностью  и  упруго¬
стью.  Тогда  для  постоянных  а2  получаются  сле¬
дующие  значения:
 для  продольных  волн
 для  поперечных  волн
 Здесь  V—объем  рассеивающей  частицы,  т.  е.
объем  зерна,  с—скорость  звука,  Е  и  р.—средние
значения  модуля  Юнга  и  модуля  сдвига  в  поли-
кристаллическом  материале,  Д£—и  Др.—разности
между  значениями  модулей  для  отдельных  кри¬
сталлов  в  направлении,  отвечающем  направле¬
нию  волны,  и  этими  средними  значениями.  Расчет
определяющих  рассеяние  величин  А  Е/Е  и  Др./р.
производится  путем  интегрирования  по  полному
телесному  углу  (см.  [1315,  2255]);  для  куби¬
ческих  металлов  этот  расчет  выполняется  без
затруднений.  В  подобном  расчете  не  учитывает¬
ся  влияние  границ  зерен,  а  также  расщепление
при  рассеянии  падающей  волны  одного  типа  на
оба  типа  волн;  например,  при  падении  на  грани¬
цу  раздела  продольной  волны  появляются  как
продольная,  так  и  поперечная  волны.
 При  длинах  волн,  меньших  d,  релеевское  рас¬
сеяние  заменяется,  согласно  Мэзону  и  Мак-Ски-
мину,  диффузным  отражением  на  границах
кристаллитов,  которые  в  этом  диапазоне  частот
велики  по  сравнению  с  длиной  волны.  Вместо
второго  члена  в  формуле  (334)  появляется  член
вида2^?/й,  где  R—средний  коэффициент  отраже¬

400
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 ния,  a  d—поперечник  кристаллита.  На  фиг.  437
показаны  кривые  зависимости  поглощения  от
частоты  для  двух  алюминиевых  образцов  с  раз¬
мерами  зерен  0,13  и  0,23  мм;  видно  влияние
величины  зерна.
 К  несколько  отличным  результатам  приходит
Рот  [3901],  измеривший  поглощение  в  алюминии  и
магнии  при  различных  размерах  зерен  для  частот
 Здесь  K(d)—величина,  не  зависящая  от  частоты
и  определяемая  только  значением  d;  ее  можно
получить,  если  положить  в  формуле  (335)  /=0
или  <2=оо.  Мэзон  [3502]  указывает  на  то  обстоя¬
тельство,  что  при  высоких  частотах  распростра¬
нение  ультразвукового  импульса  в  поликристал¬
ле  приобретает  характер,  близкий  к  распростра¬
нению  тепловых  волн.
 Вышесказанного  достаточно,  чтобы  показать
необходимость  дальнейшего  исследования  вопро¬
са  о  поглощении  упругих  волн  в  твердом  теле.
Зееман  [4048]  указывает,  что  для  теоретического
расчета  значения  а  задания  средней  величины  зе¬
рен,  строго  говоря,  недостаточно  и  что  желатель¬
но^  исходить  из  кривой  распределения  величины
зерен.  Поскольку  рассеяние  ультразвука  в  поли¬
кристаллах  обусловлено  упругой  анизотропией
микрокристаллов,  затухание  доЛжно  уменьшать¬
ся,  если  беспорядочное  расположение  отдельных
кристаллов  заменяется  расположением  с  преиму¬
щественным  направлением  ориентировки,  как
это  имеет  место  для  текстур.  Таким  образом,
возникает  принципиальная  возможность  ис¬
 пользования  измерений  поглощения  ультразву¬
ка  для  установления  наличия  и  степени  образо¬
вания  текстуры  в  том  или  ином  материале.
Балакришна  [4588]  показал,  что  подобные  изме¬
рения  поглощения  звука  могут  применяться  и
в  геологии,  позволяя  делать  ценные  заключения
 о 	микроструктуре  образцов  горных  пород.  Даль¬
нейшие  теоретические  соображения  о  поглоще¬
нии  звука  в  твердых  телах  содержатся  в  работах
Бордони  [2500]  и  Исаковича  [3104].
 Родерик  и  Труелл  [3874]  выполнили  измере¬
ния  поглощения  звука  в  хромо-молибденовых
сталях,  подвергавшихся  различной  термической
обработке,  в  диапазоне  частот  5—50  мггц;  ре¬
зультаты  сопоставлялись  с  микроскопическими
данными  о  микроструктуре  сталей.  Эти  измере¬
ния  также  указывают  на  ультразвуковые  иссле¬
дования  как  на  ценное  вспомогательное  средство
для  решения  металлургических  задач  (см.  также
гл.  VI,  §  8).
 В  §  1,  п.  3  этой  главы  мы  уже  упоминали,  что
скорость  звука  в  ферромагнитных  материалах
может  изменяться  при  воздействии  магнитного
поля.  Вопрос  о  влиянии  магнитного  поля  на
поглощение  звука  в  ферромагнитных  материалах
исследовался  в  работах  Клерка  [3274],  Лесли
[3424],  Петралья  [3746],  а  также  Леви  и  Труелла
[3427,  4840].  Для  продольных  волн  поглощение
убывает  при  увеличении  намагничивающего  поля,
причем  эффект  имеет  наибольшее  значение  при
магнитном  поле,  направленном  перпендикулярно
к  звуковому  лучу.  Петралья,  производивший
такие  измерения  с  железным  стержнем  на  частоте
805  кгц,указывает  в  качестве  причины  на  умень¬
шение  логарифмического  декремента  затухания.
Леви  и  Труелл  исследовали  данное  явление  в
монокристалле  никеля  на  частотах  5—50  мггц.
При  увеличении  поля,  направленного  перпен¬
дикулярно  к  звуковому  лучу,  от  нуля  до  насы¬
щения  поглощение  звука  на  частоте  50  мггц
уменьшалось  на  Vo-  В  области  насыщения  погло¬
щение  оказалось  независимым  от  частоты;  при
более  слабых  полях  поглощение  росло  с  частотой.
Аналогичный,  хотя  и  менее  резко  выраженный
эффект  наблюдался  и  для  монокристаллов  же¬
лезо—кремний  (3,6%  Si).  При  магнитном  поле,
параллельном  направлению  звука,  появлялся  ка¬
чественно  тот  же  эффект.  Авторы  объясняют
указанный  эффект  уменьшением  рассеяния  зву¬
ковых  волн  вледствие  увеличения  ферромагнит¬
ных  областей  (доменов)  под  действием  магнитно¬
го  поля  (см.  также  гл.  II,  §  4,  п.  1).
 В  этой  связи  следует  указать  еще  на  две  рабо¬
ты  Альтшулера  [4581]  и  Кастл  ер  а  [3227],  в  ко¬
торых  указывается,  что  большое  время  магнитной
 Фиг.  437.  Частотная  зависимость  поглощения
продольных  волн  в  алюминии  при  различных
размерах  зерна.
 А—размер  зерна  0,13  мм,  В—размер  зерна  0,23  мм.
 в  диапазоне  5—100  мггц.  Для  коэффициента  по¬
глощения  продольных  волн  он  получил  формулу

§  2.  Поглощение  звука  в  твердых  телах
 401
 релаксации  парамагнитных  веществ  должно  вес¬
ти  к  наблюдаемому  поглощению  звука  вблизи
частот  порядка  109  гцу  а  также,  что  магнитный
резонанс  в  кристаллах  при  низкой  температуре
может  привести  к  возникновению  ультразвука
высоких  частот.  Эксперименты  в  этих  направле¬
ниях  пока  отсутствуют.
 Измерения  поглощения  звука  в  высокополи¬
мерных  веществах—резине,  плексигласе  и  т.  п.—
были  выполнены  в  работах  Смита  и  Баллу
[1958],  Нолла  с  сотрудниками  [1416—1419,
3646],  Сака  и  Олдрича  [3934],  а  также  Михай¬
лова  и  Соловьева  [3565].  В  этих  работах  приме¬
нялась  методика  измерения,  описанная  в  §  1,  п.  1
этой  главы.  На  фиг.  414,  б  виден  характерный  ход
поглощения,  имеющего  для  каждой  частоты  вы¬
раженный  максимум  при  определенной  темпе¬
ратуре.
 Характер  поглощения  звука  в  высокополи¬
мерных  веществах  интересен  не  только  с  точки
зрения  применения  подобных  материалов  в  уль¬
тразвуковой  технике,  но  и  с  точки  зрения  теории.
Ряд  вопросов  об  упруго-вязких  потерях  и  свя¬
занных  с  ними  релаксационных  процессах  удает¬
ся  лучше  понять,  пользуясь  результатами  иссле¬
дования  механических  свойств  этих  веществ  в
определенных  температурных  и  частотных  ин¬
тервалах.
 Наконец,  следует  еще  упомянуть  об  оптиче¬
ском  методе  Хютера  и  Польмана  [3082],  предна¬
значенном  для  измерения  поглощения  звука  в
непрозрачных  веществах  с  малым  волновым  со¬
противлением,  в  особенности  в  пластмассах  и
тканях  животных.  Из  исследуемого  материала  из¬
готовляются  два  образца  в  виде  плоскопараллель¬
ных  пластинок  различной  толщины;  пластинки
помещаются  в  жидкость  с  волновым  сопротивле¬
нием,  возможно  более  близким  к  волновому  со¬
противлению  исследуемого  материала,  и  просве¬
чиваются  ультразвуковым  пучком.  Интенсивность
прошедшего  звука  определяется  либо  по  диффрак¬
ции  света,  проходящего  через  звуковой  пучок,
либо  по  расширению  тонкого  светового  пучка  (см.
гл.  III,  §  4,  п.  2).  Путем  сравнения  интенсивно¬
стей  звука,  прошедшего  через  образцы  разной
толщины,  при  одинаковой  интенсивности  падаю¬
щего  звука,  можнб  определить  коэффициент
поглощения  в  образцах.  Этот  коэффициент  может
быть  также  получен  путем  нахождения  интен¬
сивностей  звука,  обеспечивающих  равные  интен¬
сивности  в  проходящем  пучке.  Отношение  интен¬
сивностей  может  быть  определено  как  отношение
квадратов  напряжения  на  кварце.  На  фиг.
438  даны  в  качестве  примера  результаты  измере¬
ния  Хютером  и  Польманом  [3082]  частотной  за-
 26 	Л.  Бергман
 висимости  коэффициента  поглощения  в  тканях
животных;  следует  обратить  внимание  на  линей¬
ное  возрастание  поглощения  с  частотой.
 Мерсье  и  Бандере  [1347]  возражают  против
метода  определения  поглощения  звука  в  твердом
теле  при  помощи  импульсов,  проходящих  через
пластинку  из  исследуемого  материала,  погружен¬
ную  в  жидкость,  так  как,  по  их  мнению,  отраже¬
ние  на  границе  жидкость—пластинка  неконтро¬
лируемым  образом  искажает  эффект  поглощения.
 Поэтому  авторы  предлагают  устанавливать  ци¬
линдрический  образец  непосредственно  на  излу¬
чателе  и  измерять  максимальное  излучение  в
жидкость  на  свободном  торце  образца,  пользуясь
интерферометрической  установкой  с  перемещае¬
мым  отражателем.  Результаты  таких  измерений
для  цилиндров  различной  длины  позволят
определить  поглощение  звука  в  данном
материале.
 Наконец,  следует  упомянуть  еще  о  двух  явле¬
ниях,  наблюдающихся  при  ультразвуковых  ко¬
лебаниях  в  твердых  телах.  Фокс  и  Кар  [636],
а  позднее  Клауер  [1050]  экспериментально  об¬
наружили  значительное  усиление  интенсивности
отдельных  диффракционных  точек  на  лауэграм-
мах,  полученных  при  просвечивании  рентгенов¬
скими  лучами  колеблющихся  на  высокой  час¬
тоте  кристаллов  кварца  (см.  также  [2023]).
Максимум  интенсивности  собственных  колебаний
просвечиваемой  кварцевой  пластинки  устанавли¬
вался  Клауером  по  диффракционным  явлениям
в  жидкости,  соприкасавшейся  с  пластинкой.
Аналогичный  эффект  наблюдался  для  кристаллов
турмалина,  сегнетовой  соли  и  возбуждаемого
извне  известкового  шпата;  замечательно,  что
для  плавикового'  шпата  это  явление  не  наблюда¬
 Фиг.  438.  Частотная  зависимость  погло¬
щения  звука  в  тканях  животных.

402
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 лось  [1050].  В  то  время  как  Фокс  и  Корк  [637]
обнаружили,  что  при  брегговском  отражении  от
колеблющихся  кристаллов  это  явление  не  возни¬
кает,  недавно  Уайт  [4406,  4407]  показал,  что
изгибные  колебания  кристаллических  пластинок
можно  обнаружить  при  помощи  рентгеновского
луча,  падающего  на  поверхность  пластинки  под
скользящим  углом.  После  безуспешных  попыток
ряда  авторов  [173,  1185,  2116,  3570]  найти  объ¬
яснение  этих  чрезвычайно  интересных  явлений
Вейглу  и  Блойлеру  [2122,  2123]  удалось  теорети¬
чески  рассчитать  этот  эффект.
 Мэзон,  Мак-Скимин  и  Шокли  [1317]  следую¬
щим  образом  исследовали  влияние  механического
давления  на  процесс  двойникования  оловянного
образца.  Между  заостренными  концами  двух
стеклянных  стержней  зажимался  через  проклад¬
 ку  из  пьезоэлектрического  кристалла  толщиной
 0,5  мм  небольшой  конический  образец  из  олова
высокой  чистоты;  нажатие  изменялось  при  помо¬
щи  винта.  Напряжение  с  электродов  кварцевой
пластинки  подавалось  через  усилитель  на  катод¬
ный  осциллограф.  При  сжатии  образца  в  нем
возникают  процессы  скольжения,  при  которых
отдельные  атомы  периодически  переходят  в  по¬
ложения  с  наименьшей  энергией.  При  помощи
описанного  выше  устройства  возникающие  при
этих  локальных  смещениях  ультразвуковые  вол¬
ны  воспринимались  кварцем,  регистрировались
и  измерялись.  Согласно  предварительным  опы¬
там,  смещения,  повторяющиеся  с  периодом  по¬
рядка  3  мксек.,  имеют  величину  от  г/2  до  2  А,
что  совпадает  с  величиной  шага  кристалличе¬
ской  решетки.
 §  3.  ОПРЕДЕЛЕНИЕ  ФОТОУПРУГИХ  ПОСТОЯННЫХ  ПРИ  ПОМОЩИ  УЛЬТРАЗВУКА
 Как  уже  неоднократно  упоминалось  в  пре¬
дыдущих  параграфах,  распределение  интенсив¬
ности  света  в  диффракционных  картинах,  по¬
лучаемых  по  методу  Бергмана—Шефера,  опре¬
деляется  в  первую  очередь  фотоупругими
постоянными  тела.  Эти  постоянные  характеризу¬
ют  двойное  лучепреломление,  обусловленное
деформациями  тела.
 В  наиболее  общем  случае  триклинной  кристал¬
лографической  системы  имеется  36  таких  посто¬
янных.  Они  обычно  обозначаются  буквами  ры
(h,  1=1,  2,  3,...,  6);  для  правильных  кристаллов
число  постоянных  сводится  к  трем  (рп,  р12  и  ри),
а  для  изотропных  тел—всего  к  двум  (рп  и  р12).
Для  изотропных  тел  часто  пользуются  фотоупру¬
гими  постоянными  Неймана  р  и  р',  связанными
с  ри  и  р12  соотношениями  p=n/2pl2,  р'=п12рп,
где  п—показатель  преломления.
 Пусть  п—показатель  преломления  первона¬
чально  изотропного  тела,  ставшего  двояко-
преломляющим  под  действием  давления,  взятый
для  монохроматической  линейно  поляризованной
световой  волны,  распространяющейся  перпен¬
дикулярно  к  направлению  сжатия,  причем  элек¬
трический  вектор  этой  волны  также  колеблется
перпендикулярно  к  направлению  сжатия.  Пусть,
далее,  пр—показатель  преломления  для  линейно
поляризованной  световой  волны,  распространяю¬
щейся  в  том  же  направлении,  но  электрический
вектор  которой  колеблется  параллельно  направ¬
лению  сжатия.  Тогда,  как  известно1)  ,
 *■)  О  двойном  лучепреломлении,  обусловленном
механическим  воздействием  на  тело,  см.,  например,
 где  Р—давление,  Е—модуль  Юнга,  а—коэффи¬
циент  поперечного  сжатия.
 До  последнего  времени  определение  фотоуп-
ругих  постоянных  производилось  чисто  опти¬
ческим  методом  на  точно  обработанных  образцах,
подвергающихся  внешнему  давлению.  Однако
звуковые  волны,  распространяющиеся,  напри¬
мер,  в  стеклянном  теле,  также  вызывают  в  нем
напряжения,  что  дает  возможность  использовать
диффракцию  света  на  звуковых  волнах  для
определения  упругих  постоянных  при  помощи
ультразвука;  основными  преимуществами  такого
метода  являются  малые  размеры  необходимых
образцов  и  простота  эксперимента.
 Бергман  и  Фюс  [241]  первыми  указали  на
возможность  такого  применения  ультразвуковых
волн.  Пусть  в  стеклянном  кубе  возбуждается
чистая  волна  сжатия  (продольная  ультразвуко¬
вая  волна);  тогда,  как  теоретически  показал  Фюс,
при  пропускании  через  образец  светового  пучка
интенсивность  диффракционных  спектров  первого
порядка  будет  равна  /ц  или/jl  в  зависимости  от
того,  колеблется  ли  световой  вектор  параллельно
или  перпендикулярно  к  фазовой  поверхности  уп-
ругой  волны;  приэтом  1±/1ц  =(///р)2=(р12/РцТ■
Для  экспериментального  определения  /j_  и  /ц
изображение  щели  фокусируется  сквозь  колеб¬
лющийся  куб  на  фотопластинку  и  на  пути  опти¬
ческого  луча  вводится  соответствующим  образом
ориентированная  призма  Волластона.  На  фо¬
топластинке  получаются  непосредственно  друг
 соответствующий  раздел  в  Handbuch  der  Physik,  Bd.  21,
Berlin,  1929,  S.  832.  (См.  также  Э.  К  о  к  е  р,  Л.  Ф  а  й-
л  о  н,  Оптический  метод  исследования  напряжений,
М.—  JL,  1936.)—Прим.  ред.

§  3.  Определение  фотоупругих  постоянных  при  помощи  ультразвука
 403
 над  другом  два  изображения  щели,  причем  свет
в  них  поляризован  соответственно  параллельно
и  перпендикулярно  к  направлению  щели  и  тем
самым  к  плоскости  фронта  упругой  волны.  Пусть
теперь  колебания  стеклянного  куба  вызывают
возникновение  только  диффракционных  спектров
первого  порядка.  Тогда  в  зависимости  от  сорта
стекла  интенсивность  диффрагированного  света
в  спектрах  обоих  изображений  щели  будет  раз¬
лична  и  ее  можно  профометрировать.
 В  табл.  90  даны  экспериментально  получен¬
ные  значения  отношения  1±/1\\  для  пяти  различ¬
ных  сортов  оптического  стекла  фирмы  «Шотт»1).
 Таблица  90
 ЗНАЧЕНИЯ  ОТНОШЕНИЯ  Jj_/7  ц  и  р  ДЛЯ  РАЗЛИЧНЫХ
СОРТОВ  СТЕКЛА
(по  Бергману)
 BK7
 BLF1
 BaSF2
 SF4
 SFS1
 'л/'н
 0,64
 0,72
 0,86
 1,02
 1,06
 р,  г/см3
 2,52
 3,10
 3,97
 4,79
 5,96
 Приведена  также  плотность  стекла  р.  Ход  измене¬
ния  отношения 	в 	зависимости 	от 	р 	тождест¬
 венен  полученной  Покельсом  зависимости  для
р'/р  тех  же  сортов  стекла.  Для  очень  тяжелых  сте¬
кол  р'1,  т.  е.  двойное  лучепреломление,  обу¬
словленное  механическими  напряжениями,  очень
мало.  В  диффракционных  исследованиях  Шефе¬
ра  и  Бергмана  этому  соответствует  малая  интен¬
сивность  внешнего  кольца  диффракционной  кар¬
тины  для  тяжелых  стекол.  Аналогичное  заклю¬
чение  можно  сделать  из  приведенных  в  §  1,  п.  1
этой  главы  формул  для  распределения  интенсив¬
ности  света  в  диффракционных  кольцах,  в
которых  величина  С  пропорциональна  (р'—р).
 При  использовании  метода  Бергмана  и  Фюса
важно,  чтобы  интенсивность  звуковых  волн  была
малой;  при  этом  интенсивность  спектров  высших
порядков,  которые  могли  бы  искажать  резуль¬
таты,  практически  будет  равна  нулю.  Поэтому
целесообразно  определять  зависимость  1±/1\\  от
амплитуды  и  экстраполировать  эту  зависимость  на
 г)  Согласно  новейшим  измерениям  Шефера  и  Нас-
сенштейна  [4992],  определявших  фотоупругие  постоян¬
ные  оптических  стекол,  приведенных  в  табл.  68,  стати¬
ческим  методом  Покельса,  неожиданно  оказалось,  что
величина  7^/7  ц  равна  не  (р'/р)2,  а  р'/р.  Для  стекол,
приведенных  в  табл.  90,  измерения  Шефера  и  Нассенш-
тейнадают  для  величины  р'/р  значения  0,62,  0,63,  0,83,
0,98  и  1,12.
 нулевое  значение  силы  звука.  Как  показал  Мюл¬
лер  [1381],  данный  метод  нетрудно  распрост¬
ранить  и  на  исследование  любых  кристаллов,
в  которых  могут  распространяться  продольные
волны;  сюда  относятся,  например,  направления
[001]  и  [011]  для  правильных  кристаллов  и
направления  X  и  Z  для  кварца  и  известкового
шпата.  В  первом  случае  получаются  отношения1)
 а  во  втором
 Таким  образом,  из  опыта  всегда  получаются
отношения  двух  постоянных  или  комбинаций
постоянных.  Определение  абсолютных  величин
отдельных  постоянных  было  бы  возможно,  если
бы  была  известна  или  измерена  сила  звука
в  испытуемом  теле,  но  этого,  к  сожалению,
до  сих  пор  не  удается  осуществить.  Таким  об¬
разом,  для  определения  фотоупругих  постоянных
можно  применять  ультразвуковой  метод  лишь
в  сочетании  с  оптическим  измерением  двойного
лучепреломления  при  внешнем  давлении,  что  все
же  является  упрощением  по  сравнению  с  при¬
менявшимся  ранее  чисто  оптическим  методом.
 К  аналогичным  результатам  пришел  и  Мюллер
[1381]  в  своей  обстоятельной  теоретической
работе  о  возможности  определения  фотоупругих
постоянных  при  помощи  ультразвука.  Помимо
метода  Бергмана  и  Фюса  для  изотропных  ма¬
териалов,  Мюллер  предлагает  еще  два  метода,
позволяющие  судить  о  фотоупругих  постоянных
не  только  изотропных  тел,  но  и  правильных
кристаллов.
 Как  уже  упоминалось  выше  в§  1,  п.  1  настоя¬
щей  главы  фотоупругие  постоянные  существен¬
но  влияют  на  распределение  интенсивности  све¬
та  в  диффракционных  картинах,  полученные
в  поляризованном  свете  по  методу  Шефера  и
Бергмана.  Свет  в  отдельных  точках  диффракцион¬
ных  картин  характеризуется  совершенно  опре^
деленным  состоянием  поляризации.  Пусть,  на¬
пример,  через  правильный  кристалл  в  направле¬
нии  одной  из  осей  куба  проходит  линейно  поля¬
ризованный  пучок  света  и  пусть  электрический
световой  вектор  колеблется  параллельно  одной
из  осей  куба.  При  рассмотрении  диффракционных
 1)  Еще  в  1934  г.  Бергман  [233]  обнаружил,  что  при
пропускании  света  в  направлении  оси  У  кварца,  совер¬
шающего  упругие  колебания  в  направлении  оси  X.
в  диффракционном  спектре  наблюдается  эффект  поля¬
ризации  в  том  смысле,  в  каком  о  нем  говорится  выше.
 26*

404
 Глава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах
 картин,  получаемых  при  возбуждении  в  кристал¬
ле  ультразвуковых  колебаний  (см.,  например,
фиг.  391),  через  николь,.  ориентированный  под
прямым  углом  к  плоскости  поляризации,  погасают
интерференционные  пятна,  расположенные  во
внутренней  части  фигуры  на  вертикальной  и  го¬
ризонтальной  осях,  а  во  внешней  части  фигуры—
на  прямых,  наклоненных  под  углом  ±45и  ±135°.
Согласно  теории  Мюллера,  при  повороте  анали¬
затора  относительно  неподвижного  поляризатора
должны  погасать  другие  интерференционные  пят¬
на.  Перемещение  областей  погасания  во  вну¬
тренней  и  внешней  частях  фигуры  зависит  от
фотоупругих  постоянных  материала  и,  например,
совершенно  различно  для  каменной  соли  и  пла¬
викового  шпата.
 Фиг.  439.  Зависимость  азимута  ср  интерференцион¬
ных  пятен,  исчезающих  в  диаграммах  Шефера—Берг¬
мана,  от  угла  поворота  j  анализатора  для  правильных
кристаллов  и  для  стекол  (yL—для  внутренней,  —для
внешней  интерференционных  фигур).
 Пусть  у—угол  поворота  анализатора  в  напра¬
влении,  противоположном  часовой  стрелке,  от¬
считываемый  от  первоначального  положения,
а  9—азимут  исчезнувшего  интерференционного
пятна  в  первом  квадранте.  Зависимость  между
Y  и  9  для  правильных  кристаллов  NaCl,  КС1  и
CaF2  показана  на  фиг.  439.  Там  же  приведен  со¬
ответствующий  график  для  внешнего  диффрак¬
ционного  кольца  стекла,  полностью  подтвер¬
ждающий  соображения,  приведенные  в  §  1,
п.  1  этой  главы,  и  фотографии  на  фиг.  383.  Из
графиков  фиг.  439  следует,  что  для  CaF2  и
КС1  изменение  9  и  у  для  внешнего  кольца  совер¬
шается  в  противоположных  направлениях;  на¬
оборот,  для  NaCl  увеличение  у  сопровождается
ростом  9.  Это  различие  определяется  знаком  от¬
ношения  p44/(pu+p  12),  положительным  для  NaCl
и  отрицательным  для  КС1  и  CaF2.  Во  внутренней
части  диффракционной  фигуры  наблюдается  дру¬
 гая  зависимость.  При  скрещенных  николях  ис¬
чезающие  пятна  лежат  на  осях  кристалла,  т.  е.
под  углами  0,  180и  ±90°;  при  повороте  анализа¬
тора  они  сближаются,  причем  для  NaCl,  КС1  и
для  большинства  стекол  это  сближение  происхо¬
дит  во  втором  и  четвертом  квадрантах,  а  для
CaF2—в  первом  и  третьем  квадрантах.  Первый
случай  соответствует  отрицательному  р44,  вто¬
рой—положительному  р44.  Тем  самым  определя¬
ется  также  знак  (ри—р12).  Таким  образом,  при
помощи  ультразвуковых  волн  удается  устано¬
вить,  к  какому  классу  по  классификации  Покель-
са1)  принадлежит  соответствующий  правильный
кристалл.
 Согласно  Мюллеру,  можно  определить  также
отношения  фотоупругих  постоянных  правиль¬
ных  кристаллов  р12/ри,  р44/р12  и  р41/р1Г  Для
этого  нужно  определить  угол  а19  на  который
следует  повернуть  анализатор,  чтобы  добиться
погасания  интерференционного  пятна,  лежащего
под  углом  ср=45°  на  внутренней  части  диффрак¬
ционной  фигуры.  Тогда  при  достаточно  малой
силе  звука
 Затем,  располагая  поляризатор  под  углом  45°
к  оси  кристалла  и  вращая  анализатор  на  угол
а2,  добиваются  исчезновения  интерференцион¬
ных  точек  на  внутренней  части  фигур  в  направ¬
лении  оси  кристалла;  при  этом
 откуда  получаем
 Используя  предыдущие  соотношения,  можно
найти  р44/рг2  и  р44/ри.
 Галт  [685]  определил  этим  методом  отноше¬
ния  фотоупругих  постоянных  для  кристаллов
NaCl,  КС1  и  КВг.  Полученные  им  результаты
приведены  в  табл.  91;  для  сравнения  даны  также
значения,  полученные  Покельсом.
 Для  стекол  соотношения  более  просты.  Рас¬
пределение  интенсивности  света  в  диффракцион-
ныт  кольцах  на  диаграмме  Шефера—Бергмана
подчиняется  уравнению  Мюллера,  приведенному
в  §  1,  п.  1  этой  главы.  В  данном  случае  также
наблюдаются  определенные  поляризационные  эф¬
фекты  диффрагированного  света  как  для  попереч¬
ных,  так  и  для  продольных  волн  (см.  также  рабо¬
ты  Шефера,  Бергмана  и  Гёлиха  [1838]  и  Ната  и
 *)  См.,  например,  F.  Р  о  с  k  е  1  s,  Lehrbuch  der
Kristalloptik,  Leipzig,  Berlin,  1906,  S.  469.

§  3.  Определение  фотоупругих  постоянных  при  помощи  ультразвука
 405
 Таблица  91
 отношения  фотоупругих  постоянных  для
 НЕКОТОРЫХ  ПРАВИЛЬНЫХ  КРИСТАЛЛОВ
ПО  ИЗМЕРЕНИЯМ  ГАЛТА
 (В  скобках  даны  значения,  полученные  Покельсом)
 Кристалл
 Pl2fPll
 Ра/  (P11+P12)
 PiilPll
 NaCl
 1,35+0,03
 —0,042+0,004
 —0,099
 (1,30)
 (—0,0343)
 (—0,079)
 КС1
 0,76+0,01
 —0,069+0,04
 —0,12
 (0,74)
 (-0,069)
 (-0,12)
 КВг
 0,77+0,01
 —0,067+0,005
 —0,12
 Мюллера  [1404]).  Так,  например,  при  отоб¬
ражении  щели  сквозь  плоскую  продольную
волну,  распространяющуюся  в  стеклянном  кубе,
получается  ряд  диффракционных  изображений
щели;  если  падающий  свет  линейно  поляризован
под  углом  45°  к  направлению  распространения
звука,  то  свет  в  каждом  изображении  оказывается
линейно  поляризованным,  причем  направление
поляризации  для  спектра  каждого  порядка  будет
составлять  различные  углы  с  направлением  поля¬
ризации  падающего  света.  Для  бегущей  звуковой
волны  можно,  вращая  анализатор,  добиться  по¬
следовательного  исчезновения  спектров  разных
порядков;  в  стоячей  волне  различные  компоненты
диффракционной  картины  различно  поляризованы
(см.  фиг.  227),  поэтому  интенсивность  спектра
соответствующего  порядка  не  исчезает,  а  только
проходит  через  минимум.  Угол  поворота  анали¬
затора  ут,  обусловливающий  исчезновение  спек¬
тра  порядка  т,  зависит  как  от  силы  звука,  так  и
от  отношения  R  фотоупругих  постоянных  Нейма¬
на.  На  фиг.  440  даны  графики  величины  угла
ут  для  различных  значений  R  для  спектров  от
первого  до  четвертого  порядка  в  зависимости  от
параметра  С/,  зависящего  при  неизменной  опти¬
 ческой  установке  в  основном  от  силы  звука
Такой  способ  указывает  путь  определения  отно¬
шения  рп/р12  Для  стекол.
 Гидеману  [858]  удалось  опытным  путем  каче¬
ственно  подтвердить  описанные  выше  соотно¬
шения  между  Ym,  ci  и  m.  Шефер  и  Дрансфельд
 Фиг.  440.  Зависимость  угла  поворота  ана¬
лизатора  обусловливающего  исчезновение
m-го  диффракционного  спектра,  от  величины
с1у  пропорциональной  амплитуде  звука,  для
стекол.
 [4991]  недавно  определили  этим  методом  отно¬
шение  р  /р  фотоупругих  постоянных  для  опти¬
ческих  стекол,  приведенных  в  табл.  68.  Найден¬
ные  ими  значения  колеблются  между  0,9  (стек¬
ло  SFS1)  и  2,16  (стекло  2К7)  и  хорошо  согла¬
суются  со  значениями,  определенными  Шефером
и  Нассенштейном  [4992]  статическим  методом
(см.  также  работу  Ведама  [4324],  производив¬
шего  такие  же  измерения).
 Мюллер  [1381]  указывает  в  своей  работе  на
важное  значение  описанного  здесь  метода  опре¬
деления  всех  упругих  и  фотоупругих  постоянных
на  одном  и  том  же  образце.

Глава  VI
РАЗЛИЧНЫЕ  ПРИМЕНЕНИЯ  УЛЬТРАЗВУКА
 §  1.  УЛЬТРАЗВУКОВОЙ  СТРОБОСКОП.  УЛЬТРАЗВУКОВОЙ  ФЛУОРОМЕТР
 При  диффракции  света  на  стоячей  ультра¬
звуковой  волне  имеет  место  пульсация  интен¬
сивности  света  во  всех  спектрах,  включая  и
спектр  нулевого  порядка;  пульсация  эта  проис¬
ходит  с  удвоенной  звуковой  частотой,  ибо  обу¬
словливающая  диффракцию  волновая  решетка
возникает  и  исчезает  2f  раз  в  секунду  (ср.  гл.
III,  §  4,  п.  2).  При  этом,  следовательно,  возни¬
кает  модуляция  света  с  частотой  2f,  на  что  впер¬
вые  указал  Бахэм.  Таким  образом,  при  помощи
стоячей  ультразвуковой  волны  можно  осущест¬
вить  высокочастотную  модуляцию  света  и,  ис¬
пользуя  только  диффрагированные  световые  лучи
и  экранируя  центральное  пятно  или,  наоборот,
пропуская  только  центральный  луч  и  экранируя
диффрагированные  лучи,  обеспечить  стробоско¬
пическое  освещение.
 Конструкции  таких  ультразвуковых  стробо¬
скопов  и  их  действие  были  с  различных  точек
зрения  исследованы  Беккером,  Ханле  и  Мэрк-
сом  [216,  217,  777,  1272—1274],  Бэром  [150,
151],  Гуде  [727,  729]  и  Гидеманом  и  Хёшем
[874]  (см.  также  относящиеся  к  этому  вопросу
патенты  Бикара  [279],  Фэра  [2765],  Джефри
[1001],  Каролуса  [1019]  и  Уилларда  [4417]).
 Схематическое  изображение  подобного  уст¬
ройства  представлено  на  фиг.  441.  Изображение
щели  Sv  освещаемой  источником  света  В,  при
помощи  линз  L±,  Ь2  проектируется  на  щель  S2,
которая  может  быть  закрыта  непрозрачным
экраном.  Между  линзами  L  и  L2,  где  световые
лучи  распространяются  параллельно  друг  другу,
помещается  наполненный  жидкостью  сосуд  F\
кварц  О  излучает  в  жидкости  звуковые  волны,
отражающиеся  от  отражателя  R,  расстояние  до
которого  может  регулироваться  достаточно  точ¬
но.  Модулированный  свет  воздействует  на  фото¬
элемент  Р.  Если  этот  фотоэлемент  включен  па¬
раллельно  колебательному  контуру  приемника
с  обратной  связью,  настроенного  приблизитель¬
 но  на  частоту  2f  и  хорошо  экранированного  от
генератора,  питающего  кварц,  то  переменное
напряжение,  поступающее  от  фотоэлемента,  на¬
кладывается  на  напряжение  собственных  колеба¬
ний  гетеродина  и  возникает  отчетливо  слышимый
разностный  тон,  исчезающий  при  экранировке
света.
 Фиг.  441.  Устройство  для  наблюдения  модуляции
света  стоячей  звуковой  волной.
 Существенным  является  вопрос  о  коэффициен¬
те  модуляции.  Этому  посвящены  измерения
Мэркса  [1272],  согласно  которым  наиболее  глу¬
бокая  модуляция  имеет  место  при  использовании
диффрагированного  света,  в  то  время  как  свет
нулевого  порядка  оказывается  промодулирован-
ным  в  меньшей  степени.  Последнее  обстоятельство
обусловлено  главным  образом  тем,  что  свет  нуле¬
вого  порядка  никогда  не  исчезает  вовсе;  кроме
того,  при  большой  силе  звука  часть  диффрагиро¬
ванного  света  благодаря  многократной  диффрак¬
ции  вновь  попадает  в  область  света  нулевого
порядка.  С  другой  стороны,  при  использовании
света  нулевого  порядка  промежутки  большой
освещенности  кратковременны,  тогда  как  в  диф-
фрагированном  свете  они  более  длительны.
 На  фиг.  442  изображена  описанная  Мэрксом
[1272]  установка,  позволяющая  производить
измерения  коэффициента  модуляции.  Свет,  ис¬
ходящий  от  ярко  освещенной  щели  Sl9  преобра¬
зуется  линзой  Lj  в  параллельный  пучок,  про¬
ходит  через  сосуд  Г,  в  котором  возбуждается
стоячая  звуковая  волна,  направленная  перпен¬

§  1.  Ультразвуковой  стробоскоп.  Ультразвуковой  флуорометр
 407
 дикулярно  к  плоскости  фигуры,  и  далее  при
помощи  линзы  Ь2  проектируется  на  экран  S2.
Здесь  либо  пропускается  только  центральная
часть  пучка,  либо,  наоборот,  только  она  экра¬
нируется.  Далее  свет,  вновь  преобразованный
линзой  L3  в  параллельный  пучок,  проходит
 г.  442.  Установка  для  измерения  коэффициента
модуляции.
 через  призмы  Рг  и  Р2  и  снова  пересекает  звуко¬
вую  волну  в  сосуде.  Расстояние  до  призмы  Рх
может  регулироваться.  Если  установить  его
таким,  чтобы  при  вторичном  пересечении  светом
звуковой  волны  последняя  оказывалась  в  той
же  фазе,  что  и  при  первом  пересечении,  то  при
использовании  света  нулевого  порядка  интен¬
сивность  диффракционных  спектров,  возникаю¬
щих  при  втором  пересечении,  будет  минимальна;
если  же  расстояние  до  призмы  Рг  подобрать  так,
чтобы  имел  место  сдвиг  фаз  на  90°,  то  интенсив¬
ность  этих  спектров  окажется  максимальной.
При  использовании  спектров  высших  порядков
(в  точке  S2  экранируется  центральное  пятно)  со¬
отношения  оказываются  обратными.
 Измеряя  при  помощи  фотоэлемента  интен¬
сивность  выходящего  из  сосуда  света,  можно  непо¬
средственно  определить  коэффициент  модуляции.
Мэркс  нашел,  что  диффрагированный  свет  оказы¬
вается  промодулированным  с  частотой  2f  поч¬
ти  на  100%  ,  в  то  время  как  центральное  пятно
модулируется  лишь  на  20—30%  .  Совершенно
таким  же  образом  измерял  коэффициент  модуля¬
ции  в  ультразвуковых  стробоскопах  и  Гуде
 [727].
 Метод  определения  длительности  промежут¬
ков  освещенности  предложили  Гидеман  и  Хёш
[874].  Если  при  помощи  теневого  метода  наблю¬
дать  звуковое  поле  перед  отражателем,  ориенти¬
рованным  под  углом  45°  к  направлению  распро¬
странения  звука,  то  при  непрерывном  освещении
видны  светлые  линии,  параллельные  отражателю
(см.  фиг.  204,  б)  и  соответствующие  максимумам
амплитуды  комбинационной  волны,  распростра¬
няющейся  параллельно  отражателю.  При  стро¬
 боскопическом  освещении  эти  светлые  линии
распадаются  на  отдельные  точки  при  малой  дли¬
тельности  промежутков  освещенности  или  на
более  или  менее  длинные  черточки—при  боль¬
шей  длительности  промежутков  освещенности.
 Для  получения  неискаженной  модуляции
нужно  обращать  особое  внимание  на  получение
действительно  стоячей  волны,  что  достигается
точной  установкой  отражателя.  Диффракция
света  имеет  место  и  при  наличии  бегущей  волны,
однако  пульсация  света  с  частотой  2f  в  этом
случае  отсутствует  (см.  гл.  III,  §4,  п.  2).  Образо¬
вание  стоячей  волны  зависит  далее  от  однород¬
ности  излучаемого  кварцем  звукового  поля.
Эту  однородность  можно  контролировать  тене¬
вым  методом  и,  как  показал  Мэркс,  ее  можно
корректировать  в  широких  пределах  установ¬
кой  отражателя  и  напряжением  на  кварце.
Целесообразно  возбуждать  кварц  на  частоте,
несколько  меньшей  его  собственной  частоты.
При  желании  изменять  частоту  стробоскопиро-
вания  2f  путем  изменения  настройки  излучателя
возникает  необходимость  перемещения  отражате¬
ля,  обеспечивающего  получение  стоячей  волны.
Поэтому  такую  перестройку  нельзя  осуществить
очень  быстро.  Это,  однако,  оказывается  возмож¬
ным,  если,  согласно  Джакомини  [703,  704],  при¬
менять  для  диффакции  света  не  стоячую  звуко¬
вую  волну,  а  две  бегущие  волны,  распростра¬
няющиеся  в  противоположных  направлениях
и  последовательно  пронизываемые  световым
пучком.  Для  этой  цели  можно  использовать,
например,  ультразвуковую  ячейку,  изображен¬
ную  на  фиг.  290.
 Что  касается  жидкости  в  ультразвуковой
ячейке,  то  желательно  использовать  жидкости
с  возможно  меньшей  скоростью  распространения
звука,  ибо  при  заданном  оптическом  устройстве
в  этом  случае  увеличиваются  расстояния  от  диф¬
фракционных  картин  до  центрального  пятна
и  облегчается  возможность  экранировки  цент¬
рального  пятна.  Неоднородность  диффракцион¬
ной  картины  можно  ликвидировать,  перемеши¬
вая  жидкость  при  помощи  мешалки.
 Мэркс  [1272]  указывает,  что  для  модуляции
света  можно  также  использовать  стоячую  уль¬
тразвуковую  волну,  визуализированную  мето¬
дом  вторичной  интерференции  или  теневым  мето¬
дом  (см.  фиг.  241,  а),  так  как  и  в  этом  случае
видимая  картина  пульсирует  с  удвоенной  звуко¬
вой  частотой.  Поскольку  картина  стоячей  зву¬
ковой  волны  периодически  смещается  с  частотой
f  на  величину  Х/2,  то  при  рассматривании  каждой
светлой  полоски  в  отдельности  яркость  про¬
шедшего  через  экран  света  пульсирует  с  частотой

408
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 звука.  Если  пропустить  бегущую  звуковую
волну  мимо  щели,  то  яркость  проходящего  через
щель  света  также  будет  пульсировать  со  звуко¬
вой  частотой.  В  этом  случае,  перемещая  щель,
можно  управлять  сдвигом  фаз  между  яркостью
света  и  напряжением  на  излучающем  кварце.
 При  конструировании  ультразвуковых  стро¬
боскопов  можно,  конечно,  возбуждать  стоячую
звуковую  волну  не  только  в  жидкостях,  но  и  в
прозрачных  твердых  телах.
 Это  практически  показали  Гидеман  и  Хёш
[874],  которые  возбуждали  стоячую  звуковую
волну  в  стеклянном  бруске  при  помощи  при¬
клеенного  к  бруску  кварца.  Если,  кроме  того,
поместить  стеклянный  брусок  между  двумя
призмами  Николя,  то  можно  в  соответствии  с
углом  между  плоскостью  поляризации  анализа¬
тора  и  фронтом  звуковой  волны  использовать
для  стробоскопии  как  продольную  или  попереч¬
ную  составляющие  звуковой  волны,  так  и  обе
эти  составляющие  вместе.  При  использовании
диффракции  света  на  продольных  упругих  вол¬
нах  можно  для  освещения  исследуемого  периоди¬
ческого  процесса  использовать  либо  только
центральное  пятно,  либо  только  свет  диффраги-
рованных  спектров,  экранируя  центральное  пят¬
но.  В  последнем  случае  опять-таки  можно  обеспе¬
чить  почти  100-процентную  модуляцию  яркости.
Само  собой  разумеется,  что  вместо  стеклянного
бруска  с  посторонним  возбуждением  можно  при¬
менять  кварцевый  кристалл,  в  котором  пьезо¬
электрическим  путем  возбуждаются  собственные
колебания  высшего  порядка.
 Наконец,  для  получения  стробоскопического
эффекта  можно  использовать  двойное  лучепре¬
ломление,  возникающее  при  механических  на¬
пряжениях  в  твердых  телах,  колеблющихся  на
высокой  частоте,  так  как  оно  также  пульсирует
с  удвоенной  частотой  ультразвуковых  колебаний.
Такой  метод  использовали  Тавиль  [2045],  Грант
[735]  и  Мак-Кинли  11265,  1266]  (см.  также
[455]),  возбуждая  колебания  в  кварцевых
пластинках,  помещенных  между  скрещенными
призмами  Николя  и  освещаемых,  следовательно,
поляризованным  светом.  Гидеман  и  Хёш  [874]
применяли  вместо  кварца  стеклянный  брусок,
возбуждаемый  на  высокой  частоте  при  помощи
кварцевой  пластинки.  Особенно  эффективным
такое  устройство  оказывается,  если,  согласно
Бергману  [240],  в  качестве  искусственной  среды
с  двойным  преломлением  использовать  колеблю¬
щийся  на  высокой  частоте  стеклянный  цилиндр.
В  этом  случае,  как  видно  из  фотографий  2  или  9
на  фиг.  425,  а  также  из  фотографий  3,  5  и  II  на
фиг.  427,  в  процессе  колебаний  просветляется
 почти  все  поперечное  сечение  цилиндра,  что
приводит  к  особенно  высокому  оптическому
к.п.д.  при  сравнительно  малой  мощности  высо¬
кой  частоты  (см.  также  патент  Райнса  [4977]).
 Преимуществом  ультразвуковых  стробоско¬
пов  перед  применявшимися  раньше  для  тех  же
целей  ячейками  Керра  является  простота  оп¬
тического  устройства  и,  как  следствие,  возмож¬
ность  получения  большой  яркости  света.  Вместо
высоких  напряжений,  необходимых  для  ячеек
Керра,  ультразвуковые  стробоскопы  требуют
существенно  меньших  напряжений.  Напряжение,
необходимое  для  возбуждения  излучающего  квар¬
ца,  составляет  приблизительно  20  в.  Расходуемая
при  этом  мощность  лежит  в  пределах  от  0,05  до
 0,2  вт,  в  то  время  как  для  работы  ячейки  Керра
такой  же  эффективности  требуется  мощность
порядка  100  вт.
 Ультразвуковые  стробоскопы  особенно  вы¬
годны  в  области  высоких  частот,  где  потери
в  ячейках  Керра  очень  велики.  Дальнейшим
преимуществом  ультразвуковых  стробоскопов
перед  ячейками  Керра  является  тот  факт,  что
при  использовании  в  качестве  звукопроводящей
среды  соответствующих  жидкостей  или  самого
кварца  ультразвуковые  стробоскопы  позволяют
работать  и  в  ультрафиолетовом  свете,  в  то  время
как  применяемый  для  заполнения  ячеек  Керра
нитробензол  не  пропускает  ультрафиолетовые
лучи.  Ячейки  Керра  позволяют,  применяя  элек¬
тронную  лампу  с  отрицательным  смещением,  по¬
лучать  кратковременные  вспышки  яркости  (см.
гл.  III,  §  4,  п.  3).  Аналогичную  возможность
предоставляют  и  ультразвуковые  стробоскопы;
для  этого  нужно  лишь  использовать  диффракцию
высоких  порядков,  для  образования  которой
нужна  большая  интенсивность  звука,  а  следо¬
вательно,  и  определенное  время.  Известным  не¬
достатком  ультразвуковых  стробоскопов  являет¬
ся  тот  факт,  что  они  способны  работать  лишь
на  фиксированных  частотах,  а  именно  на  частотах
собственных  колебаний  возбуждающего  квар¬
ца;  непрерывное  изменение  частоты  стробоско¬
пического  освещения  в  сколько-нибудь  широких
пределах  здесь  невозможно.
 Ультразвуковые  стробоскопы  различным  об¬
разом  использовались  для  измерений  скорости
света.  Если,  например,  в  устройстве,  изображен¬
ном  на  фиг.  442,  передвигать  призму  Рг  в  направ¬
лении  падающего  на  нее  света,  то  изменяется
длина  пути,  проходимого  световым  лучом  между
первым  и  вторым  пересечениями  звуковой  ячейки.
Если  наблюдать  выходящий  из  ячейки  свет,  то,
передвигая  призму,  можно  обнаружить  периоди¬
чески  чередующиеся  максимумы  и  минимумы.

§  U  Ультразвуковой  стробоскоп.  Ультразвуковой  флуорометр
 409
 Пусть  I—перемещение  призмы,  соответствующее
двум  соседним  максимумам  или  минимумам,  а
f—частота  звуковой  волны,  тогда,  как  нетрудно,
видеть,  имеет  место  соотношение  2l/c=l/2f,  от¬
куда  искомая  скорость  света  равна  c=4lf.  На¬
пример,  при  f,  равном  50  мггц,  /=  150  см,  такие
измерения  можно  производить  в  пределах  ла¬
бораторного  помещения.  Хаустаун  1916,  918,
919,  3065]  измерял  таким  способом  скорость
света  в  воздухе  и  в  воде.  В  качестве  среды,  вызы-
 выходе  из  первого  сосуда  является  функцией
координаты  х  и  времени  t  и  мы  можем  написать
 где  X—длина  звуковой  волны,  т—период  звуко¬
вых  колебаний.  Для  второй  звуковой  волны
аналогично  имеем
 Фиг.  443.  Установка  Бэра  для  исследования  модуляции  света  бегущей
 звуковой  волной.
 вающей  диффракцию,  он  применял  кварцевую
пластинку,  возбужденную  на  высших  гармони¬
ческих  составляющих.  Аналогичным  образом
измеряли  скорость  света  с  точностью  до  2%
Тумерман  и  Шимановский  [2083]  (см.  также
работу  Мак-Кинли  [3460]).
 Бэр  [150,  151]  показал,  что  стробоскопиче¬
ский  эффект  можно  получить  также  при  помощи
бегущих  звуковых  волн.  Чтобы  понять  проис¬
ходящие  при  этом  процессы,  рассмотрим  фиг.  443.
Свет,  исходящий  от  источника  В,  проектируется
при  помощи  конденсорной  линзы  К  на  щель  S
и  далее  при  помощи  линзы  Ьг  фиксируется  в  точ¬
ке  S'.  Получаемое  здесь  изображение  щели  S
проектируется  оптикой  L2,  Ls  в  точку  S".  На
участке  между  Ь2  и  Ls,  где  свет  распространяет¬
ся  в  виде  параллельного  пучка,  помещается
сосуд  Т2,  в  котором  возбуждается  бегущая  вол¬
на  w2.  Расстояние  между  линзой  L3h  сосудом  Т2
выбрано  так,  что  на  экране  Р  получается  слегка
увеличенное  изображение  звуковой  волны  в  Т2.
Второй  сосуд  Тг,  в  котором  также  распростра¬
няется  бегущая  звуковая  волна  wl9  может  быть
помещен  как  между  линзами  Ь2  и  L3,  так  и  меж¬
ду  линзами  Ьг  и  L2.
 Рассмотрим  сначала  случай,  когда  оба  сосуда
помещены  между  линзами  L2  и  L3;  в  них  обоих
распространяются  звуковые  волны  одной  частоты
и  оба  они  просвечиваются  одним  и  тем  же  па¬
раллельным  пучком  света.  Пусть  звуковая  вол¬
на  в  сосуде  Тг  распространяется  в  направлении  х9
а  в  сосуде  Т2—в  противоположном  направле¬
нии—я.Тогда  интенсивность  светового  луча  i  по
 Результирующая  интенсивность  света,  наблю¬
даемая  на  экране  Р,  очевидно,  равна
 иными  словами,  мы  наблюдаем  на  экране  перио¬
дическое  распределение  интенсивности  света,
причем  расстояние  между  соседними  максимума¬
ми  или  минимумами  составляет  Х/2.  Картина
получается  совершенно  такой  же,  как  если  бы
свет  проходил  через  стоячую  волну  (которую,
впрочем,  можно  представлять  себе  как  сумму
двух  волн  одной  частоты,  распространяющихся
в  противоположных  направлениях).  Нетрудно
вычислить,  что  если  волны  w1  и  w2  распростра¬
няются  в  одном  направлении,  то  расстояние
между  соседними  полосами  на  экране,  Р  обра¬
щается  в  бесконечность  и  звуковая  волна  стано¬
вится  невидимой.  Эти  опыты  были  недавно  повто¬
рены  и  результаты  их  подтверждены  Джакомини
[700,  701],  причем  он  использовал  ультразвуко¬
вую  ячейку,  изображенную  на  фиг.  290.
 Если,  не  меняя  направления  распростране¬
ния  звуковой  волны  в  сосуде  7\,  повернуть  его
на  малый  угол  ф  вокруг  оси,  перпендикулярной
к  плоскости  фиг.  443,  так,  чтобы  волна  тг  рас¬
пространялась  не  строго  в  направлении  х,  то  она
будет  воздействовать  на  проходящий  сквозь
сосуд  свет,  как  если  бы  длина  волны  составляла
X'=X/cos  ф,  а  скорость  ее  распространения
с'—  с/cos  с{).  Для  распределения  интенсивности  по¬
лучим  в  этом  случае,  аналогично  предыдущему  У

410
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 выражения
 Следовательно,  результирующая  интенсивность
света  на  экране  Р  составит
 Иными  словами,  расстояние  между  соседними
полосами  на  экране  будет  велико  и  равно  Л  =
=/,(1—соэф).  Для  ф=  180°,  т.  е.  в  случае  волн,
распространяющихся  в  строго  противополож¬
ных  направлениях,  мы  вновь  придем  к  ранее
найденным  выражениям.  Этим  объясняется  и
опыт,  поставленный  Тавилем  и  описанный  в  гл.
III,  §  4,  п.  1.
 Если  сосуд  Т19  в  котором  распространяется
звуковая  волна  w19  помещается  между  S'  и  L29
то  мы  можем  (пренебрегая  тем,  что  более  или
менее  параллельно  звуковую  волну  пересекают
лишь  лучи,  близкие  к  оси)  для  распределения
интенсивности  света  за  волной  написать  вы¬
ражение
 Пусть  диаметр  светового  пучка,  пронизывающего
волну  w19  равен  d9  а  диаметр  пучка  за  линзой  Ь2
равен  kd\  тогда  период  изменения  интенсивности
света,  обусловленного  волной  w19  т.  е.  X,  оказы¬
вается  за  линзой  Ь2  равным  Х'  =  &Х  и  мы  при¬
ходим  к  выражению
 В  согласии  с  вышеприведенными  рассуждениями
мы  получим  на  экране  Р  картину,  расстояние
между  полосами  в  которой  составит  Л  =  Х/[1—
—(l/k)]  при  распространении  еолн  wl  и  w2  в  од¬
ном  направлении  и  Л'  =  X/  [  1  +(1/&)]  при  рас¬
пространении  этих  волн  в  противоположных
направлениях.
 Поместим  теперь  сосуд  Тг  со  звуковой  вол¬
ной  w1  в  точку  S';  тогда  d^O  и,  следовательно,
&^ос,  так  что  i[  =  \—sm^hzth).  Иными  словами,
яркость  не  зависит  теперь  от  х  и  во  всей  пло¬
скости  изменяется  периодически  с  периодом  т,
т.  е.  с  частотой  f.  Мы  получаем,  таким  образом,
стробоскопическое  устройство,  работающее  с  ча¬
стотой  f,  действие  которого  не  зависит  от  направ¬
ления  звуковой  волны  и  которое,  следователь¬
но,  не  требует  совершенно  однородной  звуковой
 волны.  Распределение  интенсивности  света  на
экране  Р  описывается  при  этом  выражением
 (337)
 Эти  выводы  были  экспериментально  подтверж¬
дены  Бэром  [150,151].  Преимуществом  такого
стробоскопа  с  бегущей  звуковой  волной  (в  от¬
личие  от  описанных  выше  стробоскопов  со  стоя¬
чей  волной)  является,  во-первых,  то,  что  он
работает  на  основной  частоте  звуковой  волны,
а  не  на  второй  гармонической  составляющей  и,
во-вторых,  исключительная  простота  всего
устройства.
 Ф  и  г.  444.  Установка  для  стробоскопиче¬
ского  наблюдения  бегущих  звуковых  волн.
 Фокс  и  Рок  [632]  в  целях  простого  измерения
длины  волны  звуковых  волн  в  жидкостях  упро¬
стили  устройство  Бэра;  они  пропускали  свето¬
вой  луч  дважды  через  одну  и  ту  же  звуковую
волну.  Свет,  промодулированный  при  первом
прохождении  через  звуковую  волну,  освещает
ее  при  втором  прохождении  с  пульсирующей  ин¬
тенсивностью,  так  что  наблюдатель,  смотрящий
в  направлении  распространения  светового  пучка,
видит  неподвижную  систему  параллельных  полос.
 Соответствующее  устройство  схематически
изображено  на  фиг.  444.  Свет,  выходящий  в  виде
слабо  расходящегося  пучка  из  источника  L,
отражается  наклоненной  под  углом  45°  стеклян¬
ной  пластинкой  G,  пересекает  звуковую  волну,
излучаемую  кварцем  Q,  и  нормально  падает  на
зеркало  S.  Отразившись  от  зеркала,  он  во  второй
раз  пересекает  звуковую  волну  и  далее  воздей¬
ствует  на  фотопластинку  Р.  Для  устранения  стоя¬
чих  звуковых  волн  служит  камера  К,  полностью
поглощающая  звук.  Если  X—длина  звуковой
волны,  а,  b  и  с—соответственно  длины  путей,
пробегаемых  светом  от  источника  L  до  звукового
луча,  от  него  до  зеркала  S  и  от  звукового  луча
до  пластинки  Р,  то  расстояние  D  между  смежны¬

§  1.  Ультразвуковой  стробоскоп.  Ультразвуковой  флуорометр
 411
 ми  полосами  на  пластинке  равно
 Таким  образом,  зная  D,  можно  определить  X.
Преимуществом  такого  метода  является  то,  что
для  его  осуществления  не  требуется  никаких
оптических  устройств,  кроме  зеркала  и  стеклян¬
ной  пластинки.
 сих  пор  флуорометры  с  ячейками  Керра1).
 На  фиг.  445  показана  общая  схема  подобного
прибора.  В  сосуде  Тг  кварц  возбуждает  стоя¬
чую  звуковую  волну  частоты  f,  которая  модули¬
рует  с  частотой  2f  световой  поток,  исходящий
от  источника  В.  Исследуемая  жидкость  поме¬
щается  в  сосуде  F  и  освещается  модулированным
светом.  Свет,  исходящий  от  жидкости  за  счет
люминесценции,  преобразуется  линзой  L4  в  па-
 Ф  и  г.  445.  Схема  ультразвукового  флуорометра.
 ?Ультразвуковые  стробоскопы  нашли  прак¬
тическое  применение  в  так  называемых  флуоро-
метрах—приборах  для  измерения  длительности
послесвечения  люминофоров,  составляющей  по
порядку  величины  10“9  сек.  Измерения  основаны
на  следующем  принципе:  люминесцирующее  ве¬
щество  периодически  возбуждается  прерывистым
светом  и  измеряется  увеличение  длительности
импульсов  света,  излучаемого  люминофором,
по  сравнению  с  длительностью  импульсов  воз¬
буждающего  люминофор  света;  отсюда  вычис¬
ляется  время  послесвечения.
 Мэркс  [1275]  разработал  различные  ультра¬
звуковые  флуорометры,  обеспечивающие  точ¬
ность  измерения  10-10  сек.  и  значительно  более
простые  в  обращении,  чем  применявшиеся  до
 раллельный  пучок  и  проходит  через  сосуд  Т2,
в  котором  кварц  Q2  возбуждает  бегущую  волну
той  же  частоты  f.  Эта  бегущая  звуковая  волна
при  помощи  микрооптики  М  проектируется
на  пластинку  в  фотокамере  К.  Оба  кварца  пи¬
таются  от  общего  лампового  генератора  G.
Цилиндрическая  линза  Е,  ориентирующая  свето¬
вой  луч  в  плоскости,  перпендикулярной  к  рас¬
пространению  звуковой  волны,  служит  лишь
 х)  Относительно  конструкций  флуореметров  с  ячей¬
ками  Керра  см.  работы  Гавьолы  [Е.  G  a  v  i  о  1  a,  Ein
Fluorometer.  Apparat  zur  Messung  von  Fluoreszenzabkl-
ingzeiten,  Zs.  Phys.,  42,  853,  (1927)]  и  Шимановского
[W.  Szymanowsky,  Verbesserte  Fluorometer-
methode  zur  Messung  der  Abklingzeiten  der  Fluoreszenz-
strahlung,  Zs.  Phys.,  95,  440  (1935)].

412
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 для  увеличения  интенсивности  света,  воздей¬
ствующего  на  фотопластинку.  В  силу  модулиро¬
ванного  освещения  звуковая  волна,  бегущая  в  со¬
суде  Т2,  проектируется  на  фотопластинке  как
стоячая.
 Для  определения  времени  послесвечения  нуж¬
но  произвести  два  эксперимента.  Сначала  на  од¬
ной  половине  пластинки  бегущая  волна  фотогра¬
фируется  в  свете  люминесценции  исследуемого
люминофора.  Далее  открывается  вторая  поло¬
вина  пластинки,  первая  закрывается,  а  люмино¬
фор  заменяется  зеркалом  или  белым  экраном.
По  смещению  полос  AL  в  обеих  полученных  таким
 Для  измерения  времени  возбуждения  и  по¬
слесвечения  люминофоров  в  электроннолучевых
трубках  Бриггс  [365]  построил  ультразвуковой
флуорометр,  схематически  изображенный  на
фиг.  446.  Генератор  коротких  прямоугольных
импульсов  J  через  усилитель  V  модулирует  по
яркости  электроннолучевую  трубку  R  и  управ¬
ляет  генератором  ультразвука  G.  Свет  от  люми¬
нофора  трубки  проходит  через  щель  S,  преобра¬
зуется  в  параллельный  пучок  линзой  Ь19  про¬
низывает  ультразвуковую  ячейку  Z  и  линзой  Ь2
фокусируется  на  экране  В.  В  ячейке  возбуждает¬
ся  бегущая  звуковая  волна  частоты  8,5  мггцш
 Фиг.  446.  Ультразвуковой  флуорометр  для  измерения  времени  возбуждения  и  после¬
свечения  люминофоров  в  электроннолучевых  трубках.
 образом  фотографиях  друг  относительно  друга
можно,  зная  частоту  модуляции  f,  вычислить
время  свечения  люминофора  т.  Легко  показать,
что  имеет  место  простое  соотношение
 где  L—расстояние  между  двумя  соседними  макси¬
мумами  почернения  на  фотопластинке.  Такого
рода  измерения  с  растворами  различных  люмино¬
форов  выполнили  Кирхгоф  [3263а]  и  Рау  [3837].
 Аналогичные  флуорометры  описаны  Гуде
 [728],  а  также  Тумерманом  и  Шимановским
[2083].  Последний  из  них  отличается  от  прибора
Мэркса  главным  образом  тем,  что  вместо  запол¬
ненных  жидкостью  ультразвуковых  ячеек
колебания  высокой  частоты  возбуждаются  в  про¬
низываемых  светом  кварцах1).
 х)  См.  также  более  поздние  работы  [2083а,  20836].—
Прим.  ред.
 Свет,  диффрагированный  в  звуковой  ячейке,
огибает  экран  В  слева  и  справа,  попадает  на
фотоэлемент  Р  и  измеряется  при  помощи  элек¬
трометра  Е.
 Передвигая  ультразвуковую  ячейку  в  направ¬
лении  распространения  звуковой  волны,  можно
добиться  того,  чтобы  звуковой  импульс,  излу¬
чаемый  кварцем  в  момент  возбуждения  люмино¬
фора,  пересекал  световой  поток  спустя  время,
равное  d/c,  где  d—расстояние  от  кварца  до  оси
светового  пучка,  а  с—  скорость  звука  в  ячейке.
При  использовании  воды,  которая  особенно  при¬
годна  в  силу  малого  поглощения  звука  в  ней,
смещение  ячейки  на  1  см  соответствует  разности
времени  6,67  •  10_6  сек.  Таким  образом,  ячейка
длиной  22  см  позволяет  измерять  промежутки
времени  от  1  до  150  мксек.  Ханле,  Кочак  и  Шар-
ман  [2963]  измерили  при  помощи  такого  устрой¬
ства  время  послесвечения  серии  органических
веществ,  возбуждаемых  ультрафиолетовым  светом
и  электронным  облучением;  эти  измерения  имели

§  2.  Применение  ультразвука  в  световой  телефонии  и  в  телевидении
 413
 своей  целью  исследование  веществ  с  точки  зре¬
ния  применения  их  в  счетчиках  сцинтилляций.
 В  качестве  дальнейшего  примера  применения
ультразвуковых  стробоскопов  следует  указать
на  измерение  с  их  помощью  инерционности
эффекта  Керра,  описанное  Мэрксом  и  Ханле
 система  тонких  полос.  После  фиксации  поло¬
жения  полос  на  пластинке  ячейка  Керра  за¬
меняется  другой  ячейкой  Керра  /С2,  в  которой
содержится  жидкость  с  известной  инерцион¬
ностью.  Если  обе  системы  полос  на  пластинке  Р
оказываются  смещенными  относительно  друг  дру-
 Ф  и  г.  447.  Устройство  для  измерения  инерционности  эффекта  Керра.
 11276].  Схема  соответствующей  эксперименталь¬
ной  установки  показана  на  фиг.  447.  Свет  от  дуго¬
вой  лампы  В  через  линзу  Lx  направляется  в  ячей¬
ку  Керра  Кх,  которая,  как  обычно,  установлена
между  двумя  поляризационными  фильтрами  F
таким  образом,  что  плоскость  поляризации  света,
проходящего  через  ячейку,  образует  угол  45°
с  направлением  поля  в  ней.  Далее,  свет  при  по¬
мощи  линзы  Ь2  собирается  на  щели  Sv  преобра¬
зуется  линзой  L3  в  параллельный  пучок  и  про¬
низывает  сосуд  Т  параллельно  поверхности
кварца  Qv  Линза  L4  проектирует  проходящий
через  сосуд  пучок  в  сильно  увеличенном  виде
на  фотопластинку  Р.  При  подаче  напряжения
высокой  частоты  на  ячейку  Керра  и  на  кварц
прошедший  через  ячейку  Керра  свет  освещает
звуковую  волну  в  сосуде  стробоскопически
и  последняя  фиксируется  на  фотопластинке  как
 га,  то  значит  свет  проходит  через  ячейку  /С2
позднее  или  раньше,  чем  через  Кг  Зная  часто¬
ту,  по  величине  смещения  можно  рассчитать
искомую  задержку.
 Помимо  таких  относительных  измерений,
возможны  и  абсолютные  измерения;  для  этого
звуковая  волна  в  сосуде  Т  освещается  еще
и  светом,  модулированным  второй  звуковой
волной  той  же  частоты.  С  этой  целью  на  пути
светового  луча  можно  поместить  призму  R
(фиг.  447)  и  при  помощи  ее  отбрасывать  на
щель  Sj  свет,  приходящий  от  щели  S2  и  про¬
шедший,  например,  в  кварце  Q2,  через  вторую
звуковую  волну.  Аналогичным  образом  Ханле
[776]  исследовал  также  вызывавшую  много  спо¬
ров  инерционность  эффекта  Фарадея  в  различ¬
ных  жидкостях.
 §  2.  ПРИМЕНЕНИЕ  УЛЬТРАЗВУКА  В  СВЕТОВОЙ  ТЕЛЕФОНИИ  И  В  ТЕЛЕВИДЕНИИ
 Из  содержания  предыдущего  параграфа  сле¬
дует,  что  ультразвуковая  ячейка  —под  ней  мы
будем  понимать  сосуд  с  жидкостью,  в  которой
распространяется  бегущая  ультразвуковая  вол¬
на,—заменяет  ячейку  Керра;  поэтому  ультразву¬
ковая  ячейка  может  быть  использована  в  све¬
товой  телефонии  и  телевидении.  Такой  способ
модуляции  света  при  помощи  ультразвуковых
волн  был  предложен  Бикаром  [279],  Харизомено-
 вым  [434],  Джефри  [1001—1003],  Беккером,
Ханле  и  Мэрксом  [216,  217,  777,  1272,  1274]
и  Джакомини  [699]1).
 х)  В  своей  первой  работе  Харизоменов  [434а]  указы¬
вает,  что  идея  способа  была  предложена  ему  в  начале
1934  г.  Мандельштамом,  Папалекси  и  Ландсбергом.
В  1935  г.  была  опубликована  работа  Соколова  [1968],
относящаяся  к  этому  же  вопросу;  в  том  же  году  им  было
получено  авторское  свидетельство  [5217].—Прим.  ред.

414
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Кварц,  излучающий  ультразвук,  питается
напряжением  высокой  частоты,  промодулирован-
ным  звуковой  или  видеочастотой,  и  интенсив¬
ность  диффрагирующего  на  модулированной
ультразвуковой  волне  света  изменяется  с  часто¬
той  модуляции,  причем  изменение  это  происходит
безинерционно.  Инерционность  такой  системы
 Фиг.  448.  Применение  ультразвуковой  ячейки
для  управления  световым  потоком.
 определяется  только  временем  установления
колебаний  кварца,  т.  е.  его  декрементом  зату¬
хания1).  Декремент  затухания  работающего  в
жидкости  и  излучающего  в  одну  сторону  кварца
в  первом  приближении  определяется  выражением
(105а)
 где  р0с0  и  рс—акустическое  сопротивление  жидко¬
сти  и  кварца  соответственно.  В  безинерционной
 ходящей  жидкостью  является  четыреххлористый
углерод,  в  котором,  помимо  прочего,  мала  ско¬
рость  распространения  звука,  что  обеспечивает
большую  по  величине  диффракцию  света.  Ре¬
комендуются  также  [1932]  вода,  гептан  и  бутил-
бромид.  Более  подробные  описания  ультразву¬
ковых  ячеек  можно  найти  в  работах  Фэра
[2765],  Габийара  [2855],  Паглиаруоло  [3712]  и
Уилларда  [4417].
 Применяя  ультразвуковые  ячейки  в  качестве
модуляторов  света  в  оптических  телефонах,  где
световой  луч  пробегает  значительные  расстояния,
используют  спектр  нулевого  порядка.  Ячейка,
согласно  фиг.  448,  помещается  на  пути  парал¬
лельного  светового  пучка.  Особой  экранировки
диффрагированных  лучей  в  этом  случае  не  тре¬
буется,  так  как  на  приемник  эти  лучи  не  попа¬
дают.
 Такого  рода  установка  описана  Хамфрисом,
Ватсоном  и  Уернли  [946].  При  работе  днем  с  ше¬
стивольтовой  лампой  накаливания  и  лучом  диа¬
метром  6  см  была  достигнута  дальность  действия
до  3  км,  а  ночью  и  при  инфракрасном  фильтре—
даже  до  5  км.  При  этом  для  раскачки  ультразву¬
ковой  ячейки  на  частоте  7  мггц  затрачивалась
мощность  0,7  вт.  Характеристика  ультразвуко¬
вой  ячейки  показана  на  фиг.  449,  а,  где  по  оси
ординат  отложен  коэффициент  модуляции  света,
а  по  оси  абсцисс—корень  из  подводимой  к  квар¬
цу  мощности  при  25-процентной  модуляции
низкой  частотой.  Кривая  вначале  возрастает
 Фиг.  449.  Характеристики  ультразвуковой  ячейки,  предназначенной  для  управ¬
ления  световым  потоком.
 ультразвуковой  ячейке  целесообразно,  следо¬
вательно,  применять  жидкости  с  большим  акусти¬
ческим  сопротивлением.  Кроме  того,  внутреннее
трение  в  жидкости,  т.  е.  коэффициент  затухания
звука  в  ней,  должен  быть  возможно  меньшим,
так  чтобы  звуковая  волна  затухала  не  слишком
быстро.  Согласно  Беккеру  [216],  наиболее  под-
 *)  Это  утверждение  не  совсем  точно:  инерционность
такой  системы  определяется  еще  и  конечной  скоростью
распространения  звуковых  волн  в  жидкостях  (см.  ниже
в  этом  параграфе).—Прим.  ред.
 по  линейному  закону;  при  дальнейшем  увеличе¬
нии  силы  звука  наступает  насыщение,  обуслов¬
ленное  обратной  диффракцией  света  в  область
нулевого  порядка.  На  фиг.  449,6  показана
зависимость  напряжения  на  выходе  приемника
от  коэффициента  модуляции  в  передатчике  при
мощности  0,7  вт.  Устройство  работает  линейно
при  коэффициентах  модуляции  до  70%.
 Джакомини  [699]  предложил  в  качестве  мо¬
дулятора  света  ультразвуковую  ячейку  очень
большого  поперечного  сечения.  Внешний  вид

§  2.  Применение  ультразвука  в  световой  телефонии  и  в  телевиденш
 415
 такой  ячейки,  диаметр  которой  достигает  27  см,
показан  на  фиг.  450.  Для  озвучивания  всего  по¬
перечного  сечения  ячейки  по  ее  диаметру  раз¬
мещена  линейная  мозаика  из  девяти  кварцев,
 Фиг.  450.  Ультразвуковая
ячейка  для  модуляции  света,
имеющая  большое  поперечное
сечение.
 имеющих  размеры  3x1  см,  в  которых  возбуж¬
даются  собственные  колебания  на  частоте  8  мггщ
излученные  кварцами  звуковые  волны  пронизы¬
вают  обе  половины  ячейки.  Во  избежание  обра-
 а  по  оси  ординат—отношение  Iv/I0,  где  Iv—сила
света,  пропускаемая  в  области  нулевого  порядка
при  напряжении  V,  а  /0—сила  света,  падающего
на  ячейку.  Ход  кривой  совпадает  с  измеренным
Сандерсом  и  изображенным  на  фиг.  222  распреде¬
лением  силы  света  в  картине  нулевого  порядка
при  диффракции  на  бегущей  звуковой  волне.
 Сетт  исследовал,  далее,  искажения,  вносимые
такой  ультразвуковой  ячейкой.  Линейные  иска¬
жения  малы  и  на  высоких  модулирующих  ча¬
стотах;  нелинейные  искажения,  напротив,  силь¬
но  зависят  от  коэффициента  модуляции.  На  фиг.
451,6  показана  зависимость  коэффициента  моду¬
ляции  света  М  и  коэффициента  гармоник  К  от
коэффициента  модуляции  звуковой  волны  т  при
двух  значениях  напряжения  высокой  частоты.  Из¬
менению  коэффициента  модуляции  т  от  0,8  до  0,5
соответствует  изменение  коэффициента  гармоник
К  от  12  до  3%.  Такая  ячейка  превосходит  все  из¬
вестные  модуляторы  света  в  отношении  величины
нелинейных  искажений  и  возможности  получения
больших  коэффициентов  модуляции  (см.  также
[176]).
 В  этой  связи  нужно  упомянуть  патент  Айе
и  Буффе  [2292],  согласно  которому  фазовая  мо-
 Фиг.  451.  Характеристики  ультразвуковой  ячейки,  изображенной  на  фиг.  450.
а—зависимость  отношения  Iv/Iq  от  приложенного  к  кварцу  переменного  напряжения
(/^—прошедший  сквозь  ячейку  световой  поток  нулевого  порядка,  Iq—общий  световой
поток,  падающий  на  ячейку),  б—зависимость  коэффициента  модуляции  света  М  (пунктир¬
ные  кривые)  и  коэффициента  гармоник  К  (сплошные  кривые)  от  коэффициента  модуля¬
ции  звуковой  волны  т  при  двух  значениях  напряжения  высокой  частоты.
 зования  стоячих  волн  края  ячейки  с  внутренней
стороны  оклеены  10-миллиметровым  слоем  проб¬
ки.  Работа  такой  ячейки  была  подробно  иссле¬
дована  Сеттом  [1914].  Ее  характеристика  при
использовании  в  качестве  звукопроводящей
жидкости  керосина  показана  на  фиг.  451,а.
По  оси  абсцисс  отложено  эффективное  значение
подводимого  к  кварцевой  мозаике  напряжения,
 дуляция  ультразвуковой  волны  в  жидкости  до¬
стигается  за  счет  изменения  с  модулирующей
частотой  давления  в  замкнутом  сосуде,  содержа¬
щем  жидкость.  Излучатель  и  приемник  ультра¬
звука  установлены  в  этом  сосуде  на  некотором
расстоянии  друг  от  друга,  причем  один  из  этих
приборов  может  смещаться  относительно  поло¬
жения  покоя.  Таким  образом,  при  изменении

416
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 давления  в  сосуде  меняется  набег  фазы  между
излучателем  и  приемником  и  соответственно  воз¬
никает  фазовая  модуляция  ультразвуковой  вол¬
ны.  Преимуществом  такого  устройства  является
то,  что  здесь  не  требуется  модулировать  по  ча¬
стоте  напряжение,  развиваемое  генератором  вы¬
сокой  частоты  и,  следовательно,  генератор  этот
может  быть  выполнен  весьма  стабильным.  Не¬
достатком  устройства  являются  ограничения,
налагаемые  на  верхнюю  границу  диапазона  моду¬
лирующих  частот.
 Несколько  сложнее  оказываются  соотноше¬
ния  при  использовании  такого  рода  ультразвуко¬
вых  ячеек  в  качестве  модуляторов  света  при
приеме  телевидения.  Так,  например,  передавая
изображения,  состоящие  из  250х  250  элементов
при  частоте  в  25  кадров  в  секунду,  нужно  пере¬
давать  примерно  1,6-106  сигналов  в  секунду.
Следовательно,  собственная  частота  кварца  долж¬
на  быть  не  ниже  107  гц.  Кроме  того,  в  этом  слу¬
чае  нужно  обеспечить  значительное  затухание,
которое,  как  говорилось  выше,  достигается  при¬
менением  жидкостей  с  большим  акустическим
сопротивлением.  Увеличение  поперечного  сече¬
ния  ячейки  позволяет  удлинить  путь  звуковых
волн  и,  таким  образом,  выиграть  в  силе  света,
однако  при  этом  за  счет  конечной  скорости  звука
появляется  некоторая  инерционность.  Так,  на¬
пример,  короткий  видеоимпульс  при  ширине
просвечиваемой  звуковой  волны  5  см  и  при  ско¬
рости  звука  1000  м/сек  дает  вспышку  света  дли¬
тельностью  5-10"5  сек.  Такая  инерция  (расши¬
рение  импульса)  определяется  не  частотой  зву¬
ка,  а  скоростью  его  распространения  в  приме¬
ненной  жидкости.  Вырезывание  узкого  участка
звуковой  волны  не  улучшает'  дела  в  силу  свя¬
занных  с  этим  потерь  света.
 Согласно  исследованиям  Джефри  [1001—
1003]  и  Беккера  [216],  этот  эффект  инерции  при
приеме  телевидения  удается  существенно  умень¬
шить  следующим  образом.  Пучок  света,  прохо¬
дящий  через  значительный  отрезок  звуковой
волны,  распространяющейся  в  сосуде  Т  (фиг.
452),  при  помощи  вращающегося  зеркального
колеса  5  и  объектива  Lx  проектируется  на  эк¬
ран  Р.  Если  подобрать  размеры  оптической  си¬
стемы  и  скорость  и  направление  движения  коле¬
са  так,  чтобы  скорости  распространения  звуковой
волны  и  движения  зайчика  на  экране  были  равны
друг  другу  и  направлены  в  противоположные
стороны,  то  достигаются  два  эффекта:  во-первых,
на  экране  в  нужной  точке  видно  большее  число
элементов  изображения,  поданных  в  форме  им¬
пульсов  на  бегущую  звуковую  волну,  и,  во-вто-
рых,  каждый  из  этих  элементов  пребывает  в
 данной  точке  все  то  время,  пока  соответствую¬
щий  импульс  в  звуковой  волне  пересекает  про¬
низывающий  ее  световой  поток.  Другими  сло¬
вами,  вышеупомянутый  эффект  инерции  исполь¬
зуется  здесь  для  своеобразного  накопления  света,
что  приводит  к  увеличению  визуальной  яркости
изображения.  Принимая  на  большой  экран  теле¬
визионные  изображения  с  четкостью  в  240
строк,  что  соответствует  70  000  элементам  разло¬
жения,  и  применяя  мощную  дуговую  лампу,
фирма  «Скофони»  (Лондон)  обеспечила  указан¬
ным  методом  яркость,  превосходящую  5  люксов.
 Фиг.  452.  Устройство  для  компенсации
инерционности  ультразвуковой  ячейки
при  использовании  ее  вместо  ячейки  Керра
в  телевизионном  приемнике.
 Известным  недостатком  ультразвуковых  яче¬
ек,  с  точки  зрения  использования  их  в  телевиде¬
нии,  является  зависимость  скорости  распростра¬
нения  звука  от  температуры.  Так,  например,
температурный  коэффициент  применяемого  фир¬
мой  «Скофони»  гептана  равен—0,41%.  Поэтому
нужно  всячески  избегать  случайных  нагревов.
Известных  успехов  можно  достичь,  применяя
соответствующие  смеси  жидкостей,  в  которых
при  определенных  концентрациях  скорость  зву¬
ка  не  зависит  от  температуры  (см.  гл.  IV,  §  1,  п.  6).
 При  таком  использовании  ультразвуковых
ячеек  необходимо  механическое  устройство  для
разложения  изображения,  которое  перемещало
бы  световое  пятно  как  вдоль  строки,  так  и  в
перпендикулярном  к  ней  направлении.  Согласно
изобретениям  Околиксаньи  [1453—1455],  такое
механическое  устройство  можно  частично  или
полностью  заменить  применением  ультразвуко¬
вых  волн.  На  фиг.  453  показана  установка  с  дву¬
мя  ультразвуковыми  ячейками.  Ячейка  Тг  за¬
меняет  здесь  быстро  вращающееся  зеркальное
колесо  и  обеспечивает  разложение  по  строкам;
модуляция  света  видеосигналами  осуществляет»
ся  в  ячейке  Г2,  а  единственным  механическим
элементом  является  медленно  вращающееся  зер¬
кальное  колесо,  обеспечивающее  разложение
по  кадрам.

§  2.  Применение  ультразвука  в  световой  телефонии  и  в  телевидении
 417
 Звуковая  волна  w1  в  ячейке  Тг  имеет  характер
коротких  импульсов,  частота  повторения  кото¬
рых  равна  частоте  строк.  При  помощи  линзы
волна  wt  проектируется  на  волну  w2  в  ячейке  Т2.
Как  видно  из  фиг.  454,  короткий  импульс  вол-
 Ф  и  г.  453.  Установка  с  волновой  щелью  для
приема  телевидения.
 ны  w19  бегущий  в  ячейке  7\  от  А  к  В,  проекти¬
руется  на  ячейку  Т2  в  виде  светлого  пятна,  бегу¬
щего  от  В'  к  Л'.  Если  на  ячейку  Т2  подается  на¬
пряжение,  модулированное  видеосигналами  w2,
 Q,
 Фиг.  454.  Принцип  действия  установки  с  вол¬
новой  щелью.
 то  на  зеркальном  колесе,  а  значит,  и  на  экране
оказывается  нарисованной  строка,  каждый  эле¬
мент  которой  имеет  нужную  яркость.  Длина
ячейки  Т2  должна  быть  выбрана  так,  чтобы  изо*
бражение  ее  на  экране  приемника  в  точности
соответствовало  строке  кадра.  Ячейка  Т1  вдвое
длиннее  ячейки  Т2\  благодаря  этому  за  время
пробега  импульса  от  кварца  Qx  до  точки  А  в  ячей¬
ке  Т2  как  раз  успевает  распространиться  волна,
несущая  на  себе  модуляцию,  соответствующую
следующей  строке.  Таким  образом,  вся  строка
пишется  лишь  за  время  передачи  второй  половины
строки  и  эффективная  длина  строки  оказывается
равной  половине  произведения  длительности
строки  на  скорость  звука.
 На  фиг.  455  изображен  телевизионный  прием¬
ник  производства  фирмы  «Скофони»,  работающий
на  описанном  выше  принципе,  называемом  мето¬
дом  волновой  щели.  Источник  света  помещается
в  корпусе  В;  ультразвуковые  ячейки  Тг  и  Т2
расположены  одна  над  другой.  Свет,  прошедший
ячейку  7\,  при  помощи  вогнутого  зеркала,  рас-
 27 	Л,  Бергман
 положенного  в  Я  и  заменяющего  линзу  Ьг  на  фиг.
454,  проектируется  на  ячейку  Т2.  Отсюда  свет
при  помощи  зеркал  через  линзу  L3  попадает  на
медленно  вращающееся  зеркальное  колесо  М
и  далее—на  экран  5,  где  и  образуется  изобра¬
жение.
 Нетрудно  видеть,  что  такого  рода  устройство
допускает  всевозможные  вариации.  Если,  на¬
пример,  предварительно  любым  известным  спо¬
собом  промодулировать  свет  видеосигналом,  то
для  образования  на  экране  строки  оказывается
достаточной  ячейка  Тг.  При  подаче  на  кварц
напряжения,  модулированного  строчной  часто¬
той,  в  ячейке  Тг  распространяются  короткие
 Фиг.  455.  Телевизионный  приемник
с  ультразвуковой  ячейкой  фирмы  «Ско¬
фони».
 цуги  ультразвуковых  волн,  след  которых  на
экране  приемника  прочерчивает  строки  изо¬
бражения.  За  счет  модуляции  света,  падающего
на  ячейку  Т19  яркость  вдоль  строки  меняется
нужным  образом.
 Наоборот,  если  промодулировать  источник
света  строчной  частотой,  то  достаточно  окажется
ячейки  Г2,  звуковая  волна  в  которой  модулиро¬
вана  видеосигналом.  В  тот  момент,  когда  в  ячей¬
ке  Т2  образуется  волна,  несущая  на  себе  сигнал,

418
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 соответствующий  строке,  ячейка  эта  просвечи¬
вается  короткой  вспышкой  света,  длительность
которой  равна  времени  передачи  одного  эле¬
мента  изображения,  и  на  экране  получается
целая  строка.  В  качестве  своеобразного  момен¬
тального  затвора  можно  применять  ячейку  Кер¬
ра.  Второе  из  описанных  устройств  позволяет
использовать  ртутную  лампу  сверхвысокого
давления,  возбуждаемую  короткими  импульса¬
ми  тока  как  раз  в  моменты  открытия  затвора,
образуемого  ячейкой  Керра;  при  этом  за  счет
больших,  но  кратковременных  перегрузок  мож¬
но  обеспечить  очень  большие  яркости.  Слож¬
ной  в  своей  оптической  части  ячейки  Керра,
работающей  в  описанном  устройстве  как  момен¬
тальный  затвор,  можно  избежать  следующим
путем.  Изображение  строки  отбрасывается  на
зеркало,  колеблющееся  со  строчной  частотой;
амплитуда  колебаний  зеркала  подобрана  так,
что  благодаря  ей  компенсируется  смещение
строки,  обусловленное  слишком  большой  дли¬
тельностью  вспышки  источника  света,  и  устра¬
няется  связанное  с  этим  размазывание  изобра¬
жения.
 Принцип  действия  обоих  описанных  устройств
легко  уяснить  из  фиг.  456,  где  показаны  сов¬
мещенные  в  одном  блоке  ультразвуковая  ячейка
 Фиг.  456.  Комбинация  ячейки  Керра  и
ультразвуковой  ячейки  для  приема  теле¬
видения.
 и. 	ячейка  Керра.  Ультразвуковые  волны  распро¬
страняются  здесь  в  той  же  жидкости,  в  которой
проявляется  эффект  Керра.  Боковые  стенки
удлиненного  сосуда  образованы  поляризующими
 пластинками  Р,  направления  поляризации  ко¬
торых  взаимно  перпендикулярны  и  наклонены
под  углом  45°  к  продольной  оси  сосуда.  Элек¬
троды  ячейки  Керра  Е  расположены  горизон¬
тально.  В  передней  стенке  сосуда  находится
 3/4%
 Фиг.  457.  Образование  строк  изображения  при
приеме  телевидения.
 а—при  помощи  электроннолучевой  трубки,  б—при
помощи  волновой  щели,  в—при  помощи  импульсного
источника  света.
 кварц  Q,  излучающий  звуковые  волны.  На  стен¬
ки  сосуда  наклеены  плосковыпуклые  линзы  Ь
и  Z/,  проектирующие  источник  света  В  на  диа¬
фрагму  BL  В  случае  а  звуковая  волна  модули¬
руется  строчной  частотой,  на  ячейку  Керра
подается  видеочастота,  а  источник  света  не
модулирован.  В  случае  б,  наоборот,  видеочасто¬
той  модулируется  звук,  а  напряжения  на  ячей¬
ке  Керра  и  на  источнике  света  модулированы
импульсами  частоты  строк.
 На  фиг.  457  схематически  изображены  прин¬
ципы  образования  строк  в  телевизионных
устройствах  различных  систем:  в  электроннолу¬
чевой  трубке  (а),  в  устройстве  с  волновой  щелью
(б)  и  в  установке  с  импульсным  источником
света  (в).  В  электроннолучевой  трубке  строка
рисуется  пятном,  бегущим  равномерно;  длина  I
нарисованной  к  данному  моменту  части  строки
пропорциональна  времени  t.  При  использова¬
нии  метода  волновой  щели  строка  рисуется
лишь  в  течение  второй  половины  периода  т  строч¬
ной  частоты;  наконец,  при  импульсном  источни¬
ке  света  строка  сначала  образуется  в  ультразву¬
ковой  ячейке  и  лишь  затем,  в  самом  конце  перио¬
да  строчной  частоты,  воспроизводится  одновре¬
менно  и  целиком.
 Как  указывает  Околиксаньи  [1453],  при
использовании  ультразвуковых  ячеек  мы  имеем
дело  со  своеобразным  промежуточным  изобра¬
жением  видеосигналов,  подобно  тому  как  эта
осуществляется  в  установках  с  промежуточным

§  3.  Ультразвук  как  средство  связи
 419
 фильмом.  Разница  заключается  лишь  в  том,  что
промежуточное  изображение  не  требует  здесь  ни
перемещения  луча,  ни  механического  перемеще¬
ния  среды,  в  которой  создается  изображение.
Таким  образом,  здесь  отпадает  необходимость
в  развертке  при  помощи  диска  Нипкова,  в  раз¬
вертке  электронного  луча  или  в  синхронном
передвижении  киноленты.  Простое  включение
питаемого  видеосигналами  кварца  обеспечивает
накопление  изображения  в  равномерно  распро¬
страняющейся  ультразвуковой  волне.  Стирание
изображений  в  конце  строки  осуществляется
автоматически  поглощением  звуковых  волн.  Эти
соображения  убедительно  доказывают  преиму¬
щества  ультразвука  в  телевизионной  технике,
особенно  применительно  к  решению  проблемы
большого  экрана.
 Розенталь  [3890,  3891]  предложил  сочетать
изображенное  на  фиг.  454  устройство,  работаю¬
щее  по  методу  волновой  щели,  с  электронно¬
лучевым  преобразователем.  При  таком  способе
на  экране  электроннолучевой  трубки  сразу
образуется  целая  строка;  это  позволяет  суще¬
 ственно  увеличить  яркость  изображения,  так
как  отпадает  необходимость  в  создании  точечного
электронного  луча  большой  плотности,  который
способен  повредить  экран  трубки.
 Представление  об  успехах  в  телевидении  прй
помощи  ультразвука,  достигнутых  фирмой  «Ског
фони»  (Лондон),  можно  получить  из  работ  Ли
.1192, 	1193],  Робинсона  [1737],  Розенталя
 '3889,  3892],  Виккенхаузера  [2141]  и  Зигера
[1932]  (см.  также  [1902,  1903,  2279,  4046]).
 Угол,  на  который  отклоняется  световой  луч
при  диффракции  на  ультразвуковой  волне,  за¬
висит  от  частоты  ультразвука;  поэтому,  подби¬
рая  соответствующим  образом  три  несущие  уль¬
тразвуковые  частоты,  можно  достигнуть  того,
чтобы  на  расположенное  на  пути  светового  луча
отверстие  падали  только  красные,  только  зеле¬
ные  или  только  синие  составляющие  диффраги-
рованного  света.  Розенталь  13898]  описал  уль¬
тразвуковую  ячейку,  содержащую  три  кварца,
настроенных  на  различные  частоты,  и  предло¬
жил  осуществить  при  помощи  такой  ячейки
цветное  телевидение  (см.  также  [4047]).
 Одним  из  первых  технических  применений
ультразвука  было  использование  его  для  целей
акустической  связи  на  расстоянии.  Крупное  пре¬
имущество  звуковых  волн  высокой  частоты  со¬
стоит  в  том,  что  их  легко  посылать  в  виде  узких
пучков,  осуществляя  тем  самым  направленную
связь.  Малая  длина  волны  позволяет  при  точеч¬
ных  излучателях  (ультразвуковой  свисток,  конец
магнитострикционного  стержня)  применять  вог¬
нутые  зеркала  небольших  рамеров;  плоские  из¬
лучатели  звука  (кварцевые  пластинки,  колеблю¬
щиеся  по  толщине,  магнитострикционные  стерж¬
ни  с  укрепленными  на  концах  пластинками)
излучают  звук  в  направлении,  приблизительно
перпендикулярном  к  их  поверхности.  Звуковое
поле  перед  пластинкой  обладает  исключительно
высокой  направленностью  (см.,  например,  фиг.
194  и  197),  тем  более  острой,  чем  больше  радиус
пластинки  по  сравнению  с  длиной  излучаемой
волны.  Для  круглой  пластинки  радиусом  R,
работающей  как  жесткий  поршень,  имеет  место
приведенная  выше  формула  (37):
 где  б—половина  угла  раскрытия  главного  ле¬
пестка  диаграммы  направленности,  в  котором
излучается  почти  вся  энергия.  Круглая  пластин¬
 ка  диаметром  24  см9  работающая  в  воде,  на  ча¬
стоте  30  кгц  излучает  звук  в  пределах  угла,
равного  приблизительно  28°.  Для  создания  излу¬
чения  в  пределах  угла  10°  на  частоте  300  кгц
оказывается  достаточно  взять  пластинку  диа¬
метром  7  см,  а  на  частоте  3  мггц  излучение
в  пределах  угла  3,5°  обеспечивается  при  диа¬
метре  пластинки  2  см.  Нетрудно  видеть,  что
в  звуковом  диапазоне  такие  соотношения  полу¬
чить  невозможно.  Так,  например,  для  получения
на  частоте  1  кгц  такой  же  характеристики  на¬
правленности,  какую  дает  излучатель  диамет¬
ром  20  см  на  частоте  30  кгц,  потребовался  бы
источник  звука  диаметром  около  6  м.
 Особо  острую  направленность  могут  обес¬
печить  подводные  излучатели,  составленные  из
множества  отдельных  вибраторов.  Если  при
этом  возбуждать  отдельные  вибраторы  с  различ¬
ными  амплитудами,  то  оказывается  возможным
управлять  характеристикой  направленности  всего
излучателя.  В  качестве  примера  на  фиг.  458
показан  магнитострикционный  излучатель,  по¬
строенный  Кемпом,  Винсентом  и  Бреем  [406];  он
работает  на  частоте  100  кгц  и  составлен  из  32  от¬
дельных  вибраторов,  каждый  из  которых  имеет
излучающую  поверхность  1,1x0,825  см2.  Недав¬
но  Кемп  [4631]  описал  аналогичный  излучатель,
составленный  из  круглых  вибраторов  из  титаната
бария.
 27*
 §  3.  УЛЬТРАЗВУК  КАК  СРЕДСТВО  связи

420
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Теоретические  расчеты  характеристик  на¬
правленности  можно  найти  в  работах  Гроссма¬
на  [751],  Стенцеля  [1996],  Кинга  [1042,  1044],
Вильямса  и  Лабау  [1160,  2154]  и  Линдсея
[1210]1).  Экспериментально  диаграммы  направ¬
ленности  ультразвуковых  излучателей  исследо¬
вали  Гидеман  и  Остерхаммель  [877, 	1473],
 Вильямс  [2151,2152],  Джакс,  Тукк  и  Цант[986].
 Дальнейшее  преимущество  ультразвука  за¬
ключается  в  том,  что  в  этом  диапазоне  можно  по¬
лучить  очень  большую  силу  звука  при  не  чрез¬
мерно  больших  амплитудах  колебаний  излуча¬
теля.  Для  излучения  звука  силой  0,3  вт/см2,
амплитуда  колебаний  излучателя,  работающего
.в  воде,  при  частоте  40  кгц  должна  составлять
всего  0,27-10~3  мм\  при  частоте  500  гц  эта  вели-
 Ф  и  г.  458.  Подводный  излучатель  ультра¬
звука,  составленный  из  32  магнитострик¬
ционных  вибраторов  и  работающий  на  ча¬
стоте  100  кгц.
 чина  увеличивается  до  21,6-10~3  мм.  В  воздухе
соответствующие  цифры  составляют  15,4*  10_3
и  1,23  мм.
 В  воздухе  источниками  ультразвука  значи¬
тельной  мощности  могут  служить  свистки  и  сире¬
ны.  Нужно  также  иметь  в  виду,  что  поглощение
ультразвука  в  воздухе  значительно  больше,  чем
в  воде.  В  табл.  92  приведены  расстояния,  на
которых  сила  звука  различных  частот  в  воздухе
и  в  воде  убывает  вдвое;  в  качестве  коэффициен¬
тов  поглощения  здесь  приняты  значения,  давае¬
 *)  См.  также  обзор  Карновского  [5191],  в  котором
изложены  работы  советских  авторов.—Прим.  ред.
 мые  классической  теорией.  На  самом  деле  из-за
молекулярного  поглощения  звука  коэффициенты
поглощения,  особенно  на  высоких  частотах,
еще  больше,  т.  е.  указанные  в  таблице  расстоя¬
ния  меньше1).
 Таблица  92
 ДАЛЬНОСТЬ  ДЕЙСТВИЯ  УЛЬТРАЗВУКА
РАЗЛИЧНЫХ  ЧАСТОТ  В  ВОЗДУХЕ  И  В  ВОДЕ
 Среда
 f,  кгц
 10
 20
 30
 100
 50.0
 1000
 Воздух  ....
 220  м
400  км
 55  м
100  км
 24  м
44  км
 220  см
4  км
 8,8  см
160  м
 2,2  см
40  м
 Нетрудно  видеть,  что  передача  сигналов  при
помощи  ультразвука  на  сколько-нибудь  значи¬
тельные  расстояния  возможна  только  в  воде.
Кроме  того,  в  воздухе  условия  распространения
очень  сильно  зависят  от  метеорологической  об¬
становки.  Шиллинг,  Гивенс,  Найборг,  Пиль¬
майер  и  Торп  [1852,  1853,  2892]  исследовали
при  помощи  свистков  дальность  действия  уль¬
тразвука  на  частотах  до  30  кгц.  Согласно  их
данным,  при  благоприятных  условиях  на  часто¬
те  20  кгц  при  силе  звука  10“3  вт/см2,  измеренной
в  30  см  от  излучателя,  можно  осуществить  связь
на  расстояние  до  120  м.  Дальность  действия,
однако,  сильно  меняется  ото  дня  ко  дню  и  зави¬
сит  главным  образом  от  влажности  воздуха
и  градиента  температуры  по  вертикали;
уменьшение  температуры  с  высотой  приводит
к  сильному  искривлению  траекторий  звуковых
лучей  и  к  образованию  зон  акустической  тени
(см.  также  [526]).  В  качестве  коэффициента
поглощения  в  воздухе  с  относительной  влажно¬
стью  от  78  до  100%  на  частоте  20  кгц  вышеупомя¬
нутые  исследователи  указывают  цифру  0,27  дб'/м;
на  частоте  30  кгц  эта  величина  возрастает  до
0,54  дб/м.  Из  более  ранних  работ,  посвященных
распространению  ультразвука  в  воздухе,  сле¬
дует  назвать  работы  Кунтце  [1152]  и  Яги  и
Мацуо  [2184].
 1. 	Связь  под  водой.  Метод  эхолота
 Значительно  большую  роль  играет  ультра¬
звук  в  подводной  связи.  Первым  на  возможность
 х)  Более  подробные  данные  о  коэффициентах  погло¬
щения  ультразвука  в  воде  и  воздухе  в  реальных  усло¬
виях  приведены,  например,  в  книге  Беранека  [5163].—
Прим.  ред.

§  3.  Ультразвук  как  средство  связи
 421
 использования  ультразвуковых  волн  для  обна¬
ружения  айсбергов  (особенно  в  тумане)  указал
в  патентной  заявке  в  1912  г.  Ричардсон  [1730,
1731],  наведенный  на  эту  мысль  гибелью  «Тита¬
ника»1).  Успешные  опыты  в  этом  направлении
в  1925  г.  провели  Бойль  и  Рид  [341],  работавшие
на  частотах  25—42  кгц.  Практи¬
ческих  успехов  добились  в  1914—
 1918  гг.  Шиловский  и  Ланжевен
[1177—1182], 	ставившие  своей
 целью  при  помощи  ультразвука
обнаруживать  приближение  иду¬
щих  в  погруженном  состоянии  под¬
водных  лодок.  Добившись  при  по¬
мощи  конденсаторного  телефона  со
слюдяным  диэлектриком  на  частоте
100  кгц  дальности  действия  в  мор¬
ской  воде  2000  му  Ланжевен  перт
вым  использовал  пьезоэлектриче¬
ский  эффект  для  создания  подвод¬
ного  ультразвукового  излучателя.
 Продольный  разрез  такого  излуча¬
теля,  выпускаемого  по  предложению
Ланжевена  и  Флориссона  [611]
французской  фирмой  «SCAM»  (Па¬
риж),  показан  на  фиг.  459.  Как
указывалось  выше,  для  получе¬
ния  острой  диаграммы  направлен¬
ности  нужно  всемерно  увеличивать  площадь
излучающей  поверхности;  поэтому  вибратор
в  излучателе  на  фиг.  459  является  составным
и  состоит  из  двух  стальных  пластинок  В  и  С
толщиной  30  мм,  между  которыми  вклеена  мозаи¬
ка  А  из  отдельных  кварцевых  пластинок,  имею¬
щих  толщину  2  мм.  Излучатель  работает  на
частоте  30  кгц.  В  соответствии  с  гл.  III,  §  3,  та¬
кой  излучатель,  если  к  его  электродам  подклю¬
чить  снабженный  индикатором  усилитель,  может
работать  и  приемником  ультразвука.
 Несколько  иная  конструкция  такого  гидро¬
акустического  излучателя  показана  на  фиг.  460.
Колеблющаяся  пластинка  здесь  установлена
вертикально,  а  весь  прибор  может  вращаться
вокруг  вертикальной  оси  и  при  помощи  специ¬
ального  приспособления  втягиваться  в  корпус
судна.  Имеются  четыре  основные  области  при¬
менения  такого  рода  гидроакустических  излу¬
чателей:  связь  между  судами,  обнаружение  су¬
 *)  Как  указывает  в  своем  историческом  обзоре
Клейн  [3267],  прибор,  построенный  Ричардсоном  и
Парсонсом,  оказался  непригодным  для  работы,  и  поэтому
приоритет  Ричардсона  является  чисто  формальным-
Первыми  изобретателями  гидроакустической  локации
являются,  по  существу,  Шиловский  и  Ланжевен.—
Прим.  ред.
 дов  и  других  находящихся  под  водой  предметов,
измерение  скорости  судов  и  измерение  мор*'
ских  глубин.
 Связь  между  кораблями,  особенно  между  по¬
груженными  подводными  лодками,  осуществляет¬
ся  либо  кодом  Морзе,  либо  при  помощи  телефо¬
 нов;  в  последнем  случае  напряжение,  питающее
кварц,  модулируется  звуковой  частотой.  Даль¬
ность  действия  такой  связи  составляет  10—15  км
(см.  также  Цумура  [2075]  и
Марро  [1304]).
 Обнаружение  судов,  погру¬
женных  подводных  лодок  и  на¬
ходящихся  под  водой  на  пути
судна  препятствий,  например
айсбергов  в  тумане,  произво¬
дится  методом  эхопеленгадци,
который  под  названием  «со¬
нар»  (Sonar—Sound  Naviga¬
tion  and  Ranging)  сыграл  важ¬
ную  роль  в  последней  войне
[956].  Согласно  этому  методу,
излучатель  периодически  по¬
сылает  короткие  ультразвуко¬
вые  импульсы  длительностью
порядка  0,2  сек.;  немедленно
вслед  за  посылкой  каждого
импульса  излучатель  пере¬
ключается  в  режим  приема
и  принимает  отраженные  от
объекта  сигналы,  которые  далее  прослушиваются
при  помощи  гетеродинного  приемника.  Если,
измерить  время,  прошедшее  между  посылкой
 Фиг.  459.  Подводный  излучатель  ультразвука.
 Фиг.  460.  Под¬
водный  излучатель
ультразвука,  пред¬
назначенный  для
излучения  в  гори¬
зонтальном  напра¬
влении.

422
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 импульса  и  приемом  отраженного  импульса,
то  можно  определить  расстояние  до  отражаю¬
щего  объекта.
 При  этом  важно  точно  знать  скорость  распро¬
странения  звука  в  морской  воде.  Она  зависит
от  содержания  солей  в  воде  и  от  температуры:
в  первом  приближении  ее  можно  рассчитывать
по  формуле1)
 с=  1445,5+  4,62*-0,0452*2  +
 +  (1,32-0,007*)  (s  —35),
где  t—температура,  s—содержание  солей  в  про¬
милях.
 Зависимость  с  от  t  и  s  графически  изображена
йа  фиг.  461.  Нетрудно  видеть,  что  с  увеличением
 Фиг.  461.  Зависимость  скорости  звука
в  морской  воде  от  солености  и  температуры.
 содержания  солей,  которое  в  поверхностных  сло¬
ях  при  температуре  30°  С  составляет  35°/00,  ско¬
рость  звука  с  заметно  возрастает.  Очень  точные
измерения  скорости  звука  в  морской  воде  при
помощи  интерферометра  на  частоте  3  мггц  вы¬
полнили  Вейсслер  и  Дель-Гроссо  [4385].  В  этой
работе  табулированы  также  результаты  изме¬
 х)  Эта  формула  заимствована  из  учебника  по  нави¬
гации  для  военных  и  торговых  моряков  (Lehrbuch  der
Navigation  fur  die  Kriegs-  und  Handelsmarine,  Bremen,
1942,  Bd.  I,  S.  389);  с  несколько  иными  коэффициентами
она  была  впервые  приведена  в  работе  Маурера  [Н.Ма  и-
Г  е  г,  Dinglers  Polytechn.  Journ.,  341. 	238 	(1926)].
 рений  плотности  и  сжимаемости  морской  воды
в  различных  условиях  (см.  также  работу  Пао-
лайна  [3719]).
 Комбинируя  ультразвуковые  сигналы  под
водой  и  радиосвязь,  можно  следующим  образом
измерять  расстояния  в  тумане.  В  пункте  пере¬
дачи  одновременно  посылаются  ультразвуковой
сигнал  и  радиосигнал.  Временем  распростра¬
нения  радиосигнала  можно  пренебречь,  а  ультра¬
звуковой  сигнал  распространяется  в  морской
воде  со  скоростью  1500  м/сек.  Следовательно,
если  ультразвуковой  сигнал  приходит  в  пункт
приема  на  t  сек.  позднее  радиосигнала,  то  рас¬
стояние  между  пунктами  передачи  и  приема
составляет  1,5*  км.  Разность  времен  прихода
обоих  сигналов  можно  измерять  как  секундо¬
мером,  так  и  автоматически.
 При  учебных  стрельбах  не  попавшие  в  цель
торпеды  обычно  теряются  безвозвратно;  для
нахождения  их  Уокер  [4364]  предлагает  уста¬
навливать  на  торпедах  небольшие  ультразвуко¬
вые  излучатели,  автоматически  включающиеся
в  конце  траектории.  В  этом  случае  местонахо¬
ждение  торпеды  может  быть  определено  акусти¬
ческим  путем  непосредственно  с  корабля,  веду¬
щего  поиски.
 Дальность  действия  описанного  метода  в  зна¬
чительной  мере  определяется  параметрами  воды.
Скорость  распространения  звука  в  морской
воде  возрастает  с  увеличением  давления  и  со¬
держания  солей;  поэтому  траектории  звуковых
лучей  в  общем  случае  несколько  искривляются
кверху.  Достигнув  поверхности  моря,  звуковая
волна  может  претерпеть  многократные  отраже¬
ния,  что  и  ограничивает  максимально  возмож¬
ную  дальность  действия.  Урик  и  Сакстон  [2092]
исследовали  отражения  коротких  звуковых  волн
от  поверхности.  Искривлению  траекторий  зву¬
ковых  волн  кверху  противодействует  уменьше¬
ние  температуры  воды  с  глубиной,  которое  при¬
водит  к  отклонению  звуковых  волн  вниз.  В  тро¬
пических  водах  последнее  явление  может  быть
выражено  столь  сильно,  что  дальность  действия
уменьшается  до  1  км.  Данные  о  таких  явлениях
можно  найти  в  работах  [2761,  4087,  4088,  4318,
4637].
 При  некоторых  условиях  может  иметь  место
множество  более  слабых  эхо-сигналов,  обуслов¬
ленных  отражениями  излученного  импульса  от
посторонних  предметов,  подводных  течений  и  т.  п.
Эти  частичные  эхо-сигналы  при  приеме  на  гете¬
родинный  приемник  создают  потрескивания  и
шумы,  сильно  затрудняющие  прием  основного
эхо-сигнала  или  делающие  его  даже  вовсе  не¬
возможным.  Шумы  эти  можно  устранить,  моду¬

§  3.  Ультразвук  как  средство  связи
 423
 лируя  излучаемый  импульс  по  частоте;  такая
модуляция  включается  при  поиске  цели.  Когда
цель  найдена,  частотная  модуляция  выключается
и  о  дальнейшем  движении  цели  можно  судить
по  эффекту  Допплера.  Понижение  тона  в  телефоне
означает  удаление  объекта,  отражающего  зву¬
ковые  импульсы,  повышение  тона—его  при¬
ближение.  Дальнейшие  подробности  этого  ме¬
тода  можно  найти  в  работах  [956,  1037,  1186]1).
 В  патентах  Райнса  [3866—3869]  и  Федеричи
[2783]  предлагаются  способы,  позволяющие  при
помощи  ультразвуковых  лучей  получать  на
экране  электроннолучевой  трубки  изображение
находящихся  под  водой  объектов.
 Акустическое  измерение  скорости  судна  при
не  слишком  больших  глубинах  можно  осущест¬
вить  следующим  образом.  В  направлении  дви¬
жения  корабля  под  некоторым  углом  к  поверх¬
ности  моря  излучаются  ультразвуковые  импуль¬
сы.  Морское  дно  никогда  не  отражает  звук  чисто
зеркально;  поэтому  часть  отраженной  от  дна
звуковой  энергии  возвращается  к  кораблю.  По¬
скольку  корабль  перемещается  относительно
точки  отражения,  частота  отраженных  звуковых
волн  в  силу  эффекта  Допплера  несколько  повы¬
шается.  Складывая  излучаемый  и  принимаемый
сигналы  и  выделяя  тем  или  иным  способом  тон
 По  интервалу  времени  до  прихода  импульса,
отраженного  от  морского  дна,  можно  судить
о  глубине.  Этот  впервые  предложенный  Бемом
[221]  метод  оказывается  особенно  удобным  при
применении  ультразвука.  Помимо  того,  что  из¬
мерения  глубин  производятся  при  ультразвуке
 Фиг.  462.  Магнитострикционный  излуча¬
тель  для  эхолота.
 разностной  частоты,  можно  по  частоте  этого  тона
судить  о  скорости  корабля.  Приборы  такого  рода
разработаны  фирмой  «Атлас-Верке»  (Бремен)
[5082,  4585].
 При  измерении  морских  глубин  звуковые
волны  посылаются  с  судна  вертикально  вниз.
 х)  См.  также  книгу  Кэрлина  [5167].—Прим.  ред.
 Фиг.  463.  Принцип  действия  эхолота.
 бесшумно,  число  их  может  быть  увеличено  от
 7 	до  15  в  секунду.  Кроме  того,  оказывается  воз¬
можным  измерение  меньших  глубин  и  с  боль¬
шей  точностью.
 На  фиг.  462  изображены  два  магнитострик¬
ционных  излучателя,  выпускаемых  фирмой
«Атлас-Верке»  [1153,  1154]  и  предназначенных
для  работы  в  качестве  эхолотов.  Для  излучения
короткого  импульса  излучатель  на  короткое
время  подключается  к  заряженному  конденса¬
тору;  при  этом  вся  запасенная  в  конденсаторе
энергия  излучается  практически  за  один  период
колебаний  вибратора.
 Принцип  действия  эхолота  легко  уяснить
из  фиг.  463.  Кратковременное  включение  излу¬
чателя  звука  F  осуществляется  контактами  Е,
замыкаемыми  кулачковым  диском  D  в  те  моменты

424
 когда  мимо  лампы  тлеющего  разряда  Я,  укреп¬
ленной  на  диске  G,  проходит  нулевая  отметка
круглой  шкалы,  насаженной  на  общую  с  диском  D
ось  С.  Звук,  отраженный  от  морского  дна,  не-
 такой  прибор  устанавливается,  например,  на
капитанском  мостике  судна.  О  чувствительно¬
сти  современных  эхолотов  такого  рода  мож¬
но  судить  по  тому,  что  при  помощи  их  удается
 Фиг.  464.  Профиль’дна  Атлантического  океана  от  Ла-Манша  до  побережья  Флориды  через
Азорские  острова.  Снято  эхолотом  за  16,5  суток.
 которое  время  спустя  достигает  приемника  зву¬
ка  К  и  наводит  в  нем  переменное  напряжение,
которое,  будучи  усилено  в  усилителе  L,  вызы¬
вает  короткую  вспышку  лампы  Я.  При  непрерыв¬
ном  вращении  оси  С  лампа  Я  вспыхивает  перио¬
дически,  освещая  ту  точку  шкалы,  на  которой
непосредственно  в  метрах  указана  соответствую¬
щая  глубина.  Ось  С  приводится  во  вращение  от
мотора  A  f  скорость  которого  поддерживается
постоянной  центробежным  регулятором  В.  Сое-
 Ф  и  г.  465.  Современный  эхолот.
 динив  эхолот  со  специальным  записывающим
устройством,  так  называемым  эхографом,  мож¬
но  производить  автоматическую  запись  глубин
и  непосредственно  получить  профиль  морского
дна.  Пример  такой  записи  показан  на  фиг.  464.
 На  фиг.  465  изображена  новейшая  модель
ультразвукового  эхолота  фирмы  «Атлас-Верке»;
 следить  за  погружением  камня  диаметром  1—2  см
на  глубину  до  нескольких  сот  метров.
 Описания  других  регистрирующих  ультра¬
звуковых  приборов  приводят  Вуд,  Смит  и  Мак-
Гичи  [2171],  Мацуо  [1330],  Тецнер  [4244]  и
Уэцуки  и  Като  [5068].
 Помимо  глубины,  метод  эхолота  позволяет
получить  представление  о  структуре  и  о  состоя¬
нии  морского  дна.  Как  показали  Стокс  [2003]
и  Руст  [1774],  а  позднее  Мортимер  и  Вортингтон
 [1371],  по  количеству  и  форме  многократных
эхо-сигналов  можно  судить  о  том,  состоит  ли
дно  моря  из  скал,  песка  или  глины1).  Недавно
Либерман  [1204]  предложил  метод  определения
коэффициента  отражения  от  дна  моря  при  паде¬
нии  звука  по  касательной,  позволяющий  судить
о  состоянии  дна  (см.  также  [2630]).
 Особое  значение  в  последние  годы  эхолоты
приобрели  для  глубинного  лова  рыбы.  Они  помо¬
гают  обнаруживать  косяки  рыбы  и  определять
истинную  глубину  их  нахождения  [1004,  1879]2).
Об  опыте  применения  таких  рыболовецких  эхо¬
лотов  сообщается  в  работах  [2534,  2535,  2857,
4001,  4002,  4032—4034,  4036].
 Ультразвуковая  эхо-пеленгация  различным
образом  использовалась  для  обнаружения  китов
при  китобойном  промысле  [5008].  При  этом  было
обнаружено,  что  ультразвуковые  импульсы
сильно  пугают  китов,  воспринимающих  звуковые
колебания  на  расстояниях  до  7,5  км.  Фирма
 х)  См.  также  работу  Сергеева  [5214].—Прим.  ред.
-)  О  советских  работах  по  использованию  эхолота
при  рыбной  разведке  см.  [5164J.—Прим.  ред.

§  3>  Ультразвук  как  средство  связи
 425
 «Электроакустик»  (Киль)  использовала  это  об¬
стоятельство  и  разработала  ультразвуковой  при¬
бор,  излучающий  в  направлении  движения  кито¬
бойного  судна  два  параллельных  звуковых  пуч¬
ка;  если  обнаруженный  кит  оказывается  между
этими  пучками,  то  он,  сворачивая  в  стороны,
наталкивается  на  пугающие  его  ультразвуковые
лучи  и  потому  все  время  придерживается  одного
направления.  Добыча  китов  при  этом  упрощается.
 Во  время  второй  мировой  войны  американские
исследовательские  организации  при  помощи
эхолотов  обнаружили  существование  в  откры¬
том  море  слоев,  отражающих  ультразвуковые
волны.  Вначале  соответствующие  эхо-сигналы
истолковывались  как  следствие  случайных  отра¬
жений  от  морского  дна;  однако  позднее  нашли,
что  на  большой  глубине  действительно  находятся
слои,  рассеивающие  звук.  Систематические  иссле¬
дования  [2494,  2579,  2694,  3006]  показали,  что
в  прозрачных  тропических  водах  днем  эти  слои
лежат  на  глубине  450—650  м,  а  в  менее  прозрач¬
ных  водах—на  глубине  275—450  м.  С  наступле¬
нием  сумерок  эти  слои  поднимаются  к  поверх¬
ности  со  скоростью  порядка  2—4  м!мину  а  на
рассвете  вновь  погружаются  в  глубину.  Исследо¬
вание  соответствующих  слоев  воды  при  помощи
планктонных  сетей  показало  наличие  на  этих
глубинах  простейших  подвижных  рачков  (зоо¬
планктон).  Величина  этих  существ,  которые,
как  известно,  чувствительны  к  свету,  не  пре¬
восходит  нескольких  сантиметров,  т.  е.  по  поряд¬
ку  величины  совпадает  с  длиной  обычно  при¬
меняемых  ультразвуковых  волн;  следовательно,
эти  животные  могут  служить  причиной  наблю¬
даемых  отражений  звука.  Недавно  аналогич¬
ные  отражающие  слои  были  обнаружены  и  на  зна¬
чительно  меньших  глубинах;  эти  слои  объяс¬
няют  присутствием  стай  молодых  сардин  и
шпрот  [4035].  Следует  отметить,  что  в  настоящее
время  ультразвук  является  единственным  эффек¬
тивным  средством  изучения  взаимосвязей  между
океанологическими  и  гидробиологическими  яв¬
лениями.
 Если  излучатель  и  приемник  эхолота  поме¬
стить  рядом  друг  с  другом  на  дне  так,  чтобы
посылаемые  излучателем  импульсы  отражались
от  поверхности  моря,  то  можно  определить
глубину  и  ее  изменение  во  времени,  т.  е.  непре¬
рывно  измерять  волнение  и  приливы  и  отливы.
Особое  преимущество  такого  устройства  состоит
в  том,  что  сама  измерительная  аппаратура  может
быть  расположена  сколь  угодно  далеко  от  места
измерений.  Новейшие  измерения  отражения
звука  от  поверхности  моря  выполнил  Либер¬
ман  [1205].
 Сводные  отчеты  о  различных  способах  ис¬
пользования  эхолотов  можно  найти  в  работах
Чарникки  [474],  Гранта  [734],  Хейса  [813,  814],
Кунце  [1153, 	1154],  Куика  [1159],  Любке
 [1253—1255],  Мацуо  [1329]  и  Сли  [1946].  По¬
дробности  конструкций  специальных  подвод¬
ных  магнитострикционных  излучателей  опи¬
сываются  в  работах  [386,  404,  1388,  1440,  1702,,
2171]  и  в  патентах  [126,  127,  225,  435,  552,  689„
693,  1183,  1313,  2889,  3268,  3854,  3900].
 О  влиянии  на  излучаемую  мощность  водо¬
рослей  и  мелких  ракушек,  нарастающих  на
гидроизлучателях,  сообщают  Фитцджеральд
Дэвис  и  Хердль  [608].
 В  последнее  время  метод  эхолота  был  с  успе¬
хом  применен  для  определения  степени  напол¬
нения  замкнутых  стальных  сосудов,  содержащих.
 Фиг.  466.  Схематическое  изображение  акусти¬
ческого  прибора  для  определения  степени  напол¬
нения  сосудов.
 сжиженные  под  большим  давлением  газы—бутан  г
пропан  и  т.  п  (Тиде  и  Даниель  [5052]).  Такого-
рода  измерительное  устройство  в  том  виде,  в  кото¬
ром  оно  в  Германии  выпускается  фирмой  «Атлас-
Верке»  (Бремен),  изображено  на  фиг.  466.
 У  дна  сосуда  укреплены  два  магнитострикцион¬
ных  излучателя  /  и  К,  работающие  на  частоте,
на  которой  коэффициент  пропускания  стенок  сосу¬
да  максимален.  Звуковые  импульсы,  излучае¬
мые  вибратором  /,  отражаются  от  поверхности,
находящейся  в  сосуде  жидкости  и  принимаются
приемником  Время  пробега  импульсов,  яв¬
ляющееся  мерой  высоты  уровня  жидкости  в  со¬
суде,  измеряется  и  регистрируется  на  бланке-
любым  известным  способом.  Скорость  распро¬
странения  импульсов  в  сосуде  зависит  от  свойств,
находящейся  в  нем  жидкости;  поэтому  для  ка-

426
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 либровки  прибора  в  сосуде  на  расстоянии  1  м
от  дна  горизонтально  укреплена  специальная
стальная  штанга.  Эхо-сигнал,  отраженный  от
этой  штанги,  служит  калибровочной  отметкой
при  измерении  уровня  жидкости.
 Схематически  изображенное  на  фиг.  466  ре¬
гистрирующее  устройство,  применяемое  также
и  в  судовых  эхолотах  (см.  фиг.  465),  работает
следующим  образом.  Мотор  С  через  коробку  пе¬
редач  приводит  в  равномерное  движение  беско¬
нечную  резиновую  ленту  В.  На  этой  ленте  ук¬
реплена  тонкая  проволочка  D,  которая,  следо¬
вательно,  равномерно  скользит  поперек  бланка
А.,  перемещаемого  в  направлении,  перпендику¬
лярном  к  направлению  движения  ленты  В.
Бланком  служит  графитовая  бумага,  покрытая
тонким  белым  электрически  проводящим  слоем.
На  перо  D  от  усилителя  L  подаются  электриче¬
ские  импульсы,  соответствующие  излучаемым
и  отраженным  ультразвуковым  сигналам.  При
этом  белый  слой,  покрывающий  бланк,  сгорает
и  на  нем  в  виде  точек  становится  видна  черная
подложка.  Синхронизация  перемещения  пера
и  излучения  импульсов  осуществляется  в  при¬
боре  следующим  образом:  каждые  2  сек.  свя¬
занные  с  коробкой  передач  кулачки  замыкают
контакты  F,  причем  это  происходит  в  те  момен¬
ты  времени,  когда  перо  D  находится  против
нулевой  линии  на  бланке.  При  замыкании  кон¬
тактов  F  срабатывает  реле  G  и  конденсатор  Н
разряжается  на  обмотку  излучателя.
 Фирмой  «Протон»  (Осло)  разработан  анало¬
гичный  эхолот,  предназначенный  для  измерения
уровней  в  бадьях  для  отбеливания  целлюлозы.
В  этом  приборе  звуковые  импульсы  частоты
40  кгц  излучаются  магнитострикционным  вибра¬
тором,  расположенным  в  крышке  бадьи,  и  рас¬
пространяются  в  воздухе  или  парах.  Об  уровне
судят  по  запаздыванию  импульсов,  отражен¬
ных  от  поверхности  содержимого  бадьи  (см.
также  работу  Руста  [4984]).
 2. 	Ультразвуковой  прибор  для  слепых
 Очень  интересно,  что  метод  эхолокации  мы
встречаем  и  в  природе.  Летучие  мыши  ориенти¬
руются  при  полетах  в  темноте  с  помощью  перио¬
дически  посылаемых  коротких  ультразвуковых
импульсов  (см.  дополнение  1).
 В  последние  годы  в  США  были  сделаны  по¬
пытки  построить  ультразвуковой  прибор  для
«слепых,  использующий  принцип,  лежащий  в  ос¬
нове  ориентации  летучих  мышей.  Первый  такой
лрибор  был  построен  фирмой  «Гувер  Компани»
[90]  по  предложению  Рамо;  излучатель  при¬
 бора,  показанный  в  открытом  виде  на  фиг.  467,  а,
состоит  из  закрепленного  в  узлах  колебаний
стального  стержня  S,  который  приблизительно
10  раз  в  секунду  возбуждается  ударами  электро¬
магнита  Е  и  излучает  короткие  затухающие  цуги
колебаний  с  частотой  18,3  кгц.  Отраженные  от
препятствия  волны  воздействуют  на  кристалли¬
ческий  микрофон  К  (фиг.  467,  б)  и  усиливаются
в  гетеродинном  приемнике,  где  преобразуются
в  тон  частоты  1  кгц;  последний  подается  на  голов¬
ные  телефоны.  Приемник  включается  спустя
некоторое  время  после  излучения  импульса:
 Фиг.  467.  Ультразвуковой  прибор  для'слепых.
а—излучатель  с  открытой  крышкой,  б—прибор  в  собранном
виде.
 для  этой  цели  служит  вращающийся  выключатель
G,  который  можно  видеть  на  фиг.  467,  а.  Выклю¬
чатель  приводится  в  действие  от  небольшого
электромотора  М,  управляющего  также  и  излу¬
чателем.  Временем  задержки  включения  при¬
емника  можно  управлять  вручную  при  помощи
ручки  Я;  это  позволяет  слепому  определять
расстояние  до  отражающего  объекта.  Прибор
обладает  высокой  чувствительностью  и  работает
в  диапазоне  дальностей  1,5—15  м,  причем  верх¬
няя  граница  определяется  скоростью  распро¬
странения  звука  в  воздухе  и  тем,  что  излуча¬
тель  посылает  10  импульсов  в  секунду.
 Второй  прибор,  выпущенный  той  же  фирмой,
работает  на  частоте  60  кгц.  Источником  звука
здесь  также  служит  стальной  стержень,  воз¬

§  3.  Ультразвук  как  средство  связи 		427
 буждаемый  ударами  электромагнита.  Отражен¬
ные  звуковые  волны  принимаются  кристалли¬
ческим  микрофоном,  выходное  напряжение  ко-
 Направление  на  отражающий  объект  легко  опре¬
делить  благодаря  узкой  диаграмме  направлен¬
ности;  для  определения  же  расстояния  до  объ-
 Ф  и  г.  468.  Ультразвуковой  прибор  для  слепых.
 торого  усиливается,  гетеродинируется  и  подает¬
ся  на  головные  телефоны.  О  расстоянии  до  отра¬
жающего  объекта  в  этом  эксплуатационно  не¬
сколько  более  удобном  приборе  судят  по  ослабле¬
нию  отраженных  сигналов.  Дальность  действия
прибора  ограничена  затуханием  звука  в  воздухе
и  не  превосходит  4,5  м.
 В  приборе,  выпущенном  фирмой  «Штром-
берг-Карлсон»  [1945],  излучатель  и  приемник
состоят  из  двух  смонтированных  рядом  друг  с  дру¬
гом  на  общей  ручке  магнитострикционных  виб¬
раторов  (фиг.  468).  Прибор  работает  на  частоте
32  или  65  кгц.  При  общем  весе  2,5  кг  и  потребляе¬
мой  мощности  0,75  вт  дальность  действия  при¬
бора  составляет  7,5  или  15  м.  Чувствительность
его  столь  велика,  что  натянутый  на  расстоянии
0,3  м  от  прибора  шпагат  дает  отчетливое  эхо.
 На  фиг.  469,  а  изображен  продольный  разрез
излучателя,  предложенного  Слеймейкером,  Ми¬
кером  и  Мериллом  [1945а].  Собственно  излуча¬
тель  состоит  из  никелевой  трубки  R,  к  передне¬
му  концу  которой  припаяна  латунная  шайба  L,
замыкающая  горло  параболического  рупора  Я.
При  помощи  обмотки  S  в  никелевой  трубке  воз¬
буждаются  продольные  колебания.  Для  под-
магничивания  трубки  служит  постоянный  маг¬
нит  М,  снабженный  полюсными  наконечника¬
ми  Р.
 На  фиг.  469,  б  показана  диаграмма  направлен¬
ности  такого  излучателя  на  частоте  32,8  кгц,
а  также  распределение  колебаний  на  излучаю¬
щей  металлической  пластинке  (изображение
получено  при  помощи  угольного  порошка).
 екта  имеются,  как  указывают  Слеймейкер  и  Ми¬
кер  [1945],  несколько  возможностей.  Например,
 Фиг.  469.  Продольный^разрез  (а)  магнитострикцион¬
ного  излучателя  прибора  для  слепых,  изображенного
на  фиг.  468,  и  его  диаграмма  направленности  (б).
 если  возбуждать  излучаемый  импульс  от  пре¬
дыдущего  эхо-импульса,  то  схема  оказывается
содержащей  цепь  электроакустической  обрат¬

428
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 ной  связи,  в  которую  входит  удвоенное  расстоя¬
ние  до  отражающего  объекта.  От  величины  этого
расстояния  зависит  частота  импульсов,  которую
и  можно  принять  за  меру  расстояния.  При  этом,
однако,  возможны  ошибки,  если  в  область  дей¬
ствия  прибора  попадают  несколько  отражающих
объектов,  так  как  схема  с  обратной  связью  может
работать  только  на  одной  какой-нибудь  частоте.
Если  частоту  излучаемых  импульсов  слабо  про¬
модулировать  по  синусоидальному  или  пило¬
образному  закону,  то  о  расстоянии  до  отражаю¬
щего  объекта  можно  судить  по  разности  частот
излучаемого  и  пришедшего  в  тот  же  момент
отраженного  импульсов,  прослушивая  разност¬
ный  тон  (см.  также  [3380,  4111]).
 Брадфилд  [2529]  в  качестве  излучателя  в
ультразвуковом  приборе  для  слепых  использует
искровой  разряд  в  фокусе  параболического  зер¬
кала;  разряд  осуществляется  замыканием  3—
 4 	раза  в  секунду  конденсатора,  заряженного  до
некоторого  напряжения  (длительность  разряда
составляет  1—1,5  мксек.).  Кристаллический
микрофон,  помещенный  в  другом  вогнутом  зерка¬
ле,  принимает  те  из  излучаемых  при  разряде
колебаний  звуковых  частот,  на  которые  он  на¬
строен.  Такое  устройство  можно  применять  и  в
автомобилях  для  обнаружения  препятствий  при
езде  в  тумане.
 Таким  образом,  можно  надеяться,  что  по
мере  дальнейшего  развития  этих  находящихся
пока  в  начальной  стадии  опытов  удастся  дать
слепым  сравнительно  простые  и  надежные  при¬
боры—поводыри  (см.  также  [2133,  2165,  2649,
3871,  4302,  4708,  4824,  4867,  5131]).
 Были  построены  также  гаражные  ворота
[111,  3068],  автоматически  открывающиеся  при
подаче  подъехавшим  автомобилем  ультразвуко¬
вого  сигнала.  Сигнал  воздействует  на  настроен¬
ный  на  соответствующую  частоту  микрофон,  ко¬
торый  через  посредство  реле  включает  мотор,
отпирающий  ворота.
 Лутц  и  Ранд  [3456]  применили  ультразву¬
ковой  свисток  для  автоматической  смены  кадров
в  проекционном  аппарате  при  чтении  лекций,
сопровождаемых  диапозитивами;  желая  сменить
кадр,  лектор  дает  свисток,  звук  которого  приво¬
дит  в  действие  механизм  смены  кадров  в  проек¬
торе1).
 3. 	Измерение  скоростей  потоков
при  помощи  ультразвука
 До  сих  пор  мы  всегда  считали,  что  среда,
в  которой  распространяется  звук,  покоится.
 *)  В  Германии  такие  приборы  выпускаются  фирмой
«Ультрашалл-Герэтебау»  (Франкфурт-на-Майне).
 Если  среда  движется,  то  ее  скорость  складывает¬
ся  со  скоростью  звука  в  покоящейся  среде  или:
вычитается  из  нее  в  зависимости  от  того,  распро¬
страняется  ли  звук  в  том  же  направлении,  в  ко-
тором  движется  среда,  или  в  противоположном
направлении.  Таким  образом,  возникает  прин¬
ципиальная  возможность,  измеряя  скорость
звука  в  потоке  жидкости,  например  воды,  опре¬
делять  скорость  этого  потока.
 Хесс,  Свенгель  и  Валдорф  [3012]  применили
такое  устройство  для  измерения  скоростей
 Фиг.  470.  Устройство  для  измере¬
ния  скоростей  потоков  газа  при  по¬
мощи  ультразвука.
 потоков  воды  в  трубах  большого  диаметра  (на¬
пример,  в  турбинных  трубопроводах  гидро¬
станций).  В  трубопроводе  на  небольшом  расстоя¬
нии  друг  от  друга  (около  20  см)  устанавливаются
два  небольших  ультразвуковых  вибратора,
работающих  на  частоте  500  кгц.  Каждый  из>
вибраторов  попеременно  работает  то  излучателем,
то  приемником,  и  в  обоих  случаях  любым  под¬
ходящим  методом  измеряется  фазовый  угол
между  излучаемым  и  принимаемым  сигналами.
Полуразность  измеренных  значений  определяет
скорость  потока  с  точностью  порядка  1—2%.
Преимущество  такого  метода  измерений  состоит
в  том,  что  он  не  требует  установки  каких-либо
приборов,  способных  вносить  возмущения  в  по¬
ток,  и  его  можно  применять  также  и  в  трубопро¬
водах  высокого  давления  и  при  высоких  тем¬
пературах.
 Работы  Марло,  Найзвенгера  и  Кэди  [3489],
Мерле  [3549,  4876,  4877,  4878]  и  Дюбуа,  Клингаи
Виейдана  [2713,  2714]  показывают,  что  при  по¬
мощи  ультразвука  можно  измерять  скорость
потока  и  в  газах.  Принцип  таких  измерений
нетрудно  понять  из  фиг.  470.  В  боковую  стенку
газопровода,  снабженного  стеклянными  окнами
F,  вставлен  кварц  Q,  излучающий  узкий  пучок
звуковых  волн,  ориентированный  перпендику¬
лярно  к  направлению  потока.  При  помощи
теневого  прибора  звуковая  волна  фотографирует¬
ся  при  искровом  освещении.  При  большой
скорости  потока  отдельные  волновые  фронты

§  3.  Ультразвук  как  средство  связи
 429
 оказываются  смещенными  относительно  друг
друга  в  направлении  потока  и  фотография  при¬
нимает  вид,  показанный  на  фиг.  471.  На  фото¬
графии  а  здесь  изображена  еще  не  возмущенная
 Фиг.  471.  Смещение  ультразвуковой  волны  в  воздуш¬
ном  потоке.
 а—звуковая  волна  до  прихода  воздушного  потока,  б—звуковая
волна  в  воздушном  потоке.
 потоком  звуковая  волна;  передний  фронт  потока
на  этом  снимке  определяется  вертикальной  ли¬
нией  в  левой  части  фигуры.  Фотография  б
относится  к  тому  моменту  времени,  когда  поток
уже  пересек  звуковую  волну;  легко  видеть,  что
направление  распростране¬
ния  волны  здесь  отличает¬
ся  от  вертикального  на  не¬
который  угол,  тангенс  ко¬
торого  равен  числу  Маха.
Зная  скорость  распростра¬
нения  звука  в  газе,  мы
можем  определить  скорость
потока.  Скорость  звука  при
таких  измерениях  опреде¬
ляется  обычным  спосо-  .
бом—исходя  из  длины  вол¬
ны  и  частоты.  На  фиг.  472
изображена  полученная
аналогичным  способом  фо¬
тография  звуковой  волны,
распространяющейся  попе¬
рек  воздушного  потока
(а  =68  м/сек)  и  отражаю¬
щейся  от  противоположной  стенки  трубопровода;
зта  фотография  заимствована  из  работы  Дюбуа
и  Клинга  [2713,  2714].  Звуковая  волна  частотой
57  кгц  возбуждается  здесь  излучателем  Гартма¬
на  (см.  гл.  II,  §  1,  п.  2),  фокусируется  параболи¬
ческим  зеркалом  и  вводится  в  трубопровод  че¬
рез  акустически  прозрачное  окно.
 Мерле  [3549,  4876,  4877,  4878]  на  серии
полученных  теневым  методом  фотографий  пока¬
зал,  что  таким  способом  при  помощи  ультра¬
звука  можно  быстро  и  удобно  исследовать  аэро¬
динамические  поля.  При  этом  имеется  возмож-
 ность  одновременно  измерять  и  температуру
в  потоке.  Согласно  гл.  IV,  §  3,  п.  1,  изменение
скорости  звука  в  газе  в  функции  от  температуры
определялся  формулой  ч
 где  Т—абсолютная  температура.  Переходя  к
длинам  волн,  получаем
 Нетрудно  подсчитать,  что,  например,  при
комнатных  температурах  изменение  температу¬
ры  на  5°  приводит  к  изменению  длины  волны  на
0,83%;  изменение  же  длины  волны  легко  под¬
считать,  имея  теневые  фотографии  большого
числа  волновых  фронтов.
 4. 	Ультразвуковые  линии  задержки
 Широкое  применение  ультразвуковые  волны
нашли  при  изготовлении  так  называемых  линий
задержки.  Часто  оказывается  необходимым  за¬
держать  некоторый  электрический  сигнал,  на¬
пример  импульс  напряжения,  на  короткое  время,
порядка  1/1000  сек.,  чтобы  потом  при  помощи,
его  включить  какой-нибудь  другой  электриче¬
ский  процесс.  В  радиолокации,  например,  зада¬
чей  которой,  как  известно,  является  не  только
обнаружение  удаленных  объектов  при  помощи
электромагнитных  волн,  но  и  измерение  рас¬
стояния  до  объектов  по  времени  пробега  элек¬
тромагнитной  волны,  линии  задержки  служат
для  калибровки  локационных  устройств.
 Скорость  распространения  электромагнитных
волн  приблизительно  в  105  раз  больше,  чем
скорость  звука  в  твердых  телах;  поэтому  задерж¬
ку  по  времени,  имитирующую  пробег  электро¬
магнитного  импульса  на  расстояние  10  км  и
обратно,  можно  получить  при  пробеге  ультразву¬
ковой  волны  в  стеклянном  стержне  на  расстоя¬
ние  10  см  и  обратно.  В  этом  и  заключается  прин¬
цип  действия  ультразвуковых  линий  задержки.
Они  состоят  из  жидкостного  или  твердого  стол¬
бика  и  кварца,  посылающего  в  этот  столбик
ультразвуковые  импульсы  частотой  10—30  мггц.
Приемником  ультразвука  может  служить  как
второй  кварц,  расположенный  на  другом  конце
столбика,  так  и  тот  же  кварц,  принимающий
импульсы,  отраженные  от  другого  конца.
 В  качестве  звукопроводящей  среды  чаще
всего  применяют  ртуть  или  плавленый  кварц,
отличающиеся  особо  малым  затуханием  звука.
 Фиг.  472.  Смещение
ультразвуковой  вол¬
аны  в  воздушном  по¬
токе.

430
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Скорости  звука  в  этих  двух  средах  составляют
соответственно  1440  и  5720  м/сек,  а  затухание—
 0,0071  и  0,0068  дб/см.  Конструкцию  ртутных
линий  задержки  описали  Эмсли,  Хантингтон,
Шапиро  и  Бенфильд  [554];  теорию  таких  линий
можно  найти  в  работах  Хантингтона,  Эмсли  и
Хьюза  [953]  и  Мак-Скимина  [1270].  Ртуть  по¬
мещается  в  стеклянных  или  стальных  трубках;
для  получения  задержки  в  100  мксек.  нужен
столбик  ртути  длиной  14,4  см.  При  задержке
более  чем  на  500  мксек.  длина  линии  превосходит
72  см  и  поэтому  при  больших  задержках  трубку
 2 	раза  изгибают  под  прямым  углом,  помещая  в
местах  сгибов  пластинки,  отражающие  звуковые
 Фиг.  473.  Ультразвуковая  линия  задерж¬
ки  с  переменным  временем  задержки.
 волны  под  прямым  углом.  Имеются  также  ли¬
нии  с  регулируемым  временем  задержки,  в  кото¬
рых  либо  излучающий  кварц  при  помощи  микро¬
метрического  винта  перемещается  в  заполненной
ртутью  трубке  [554],  либо  изменяется  длина
трубки  с  ртутью  (трубопровод  содержит  выдвиж¬
ной  П-образный  участок)  [3035].  Затухание
ультразвуковых  волн  в  трубах  в  зависимости  от
их  диаметра  и  состояния  внутренней  поверх¬
ности  исследовал  Хантингтон  [952].  Способы
уменьшения  поглощения  звука  в  стенках  и  на
отражателях  ртутных  ультразвуковых  линий
задержки  предлагаются  в  патенте  Мак-Скимина
[3465].
 В  линиях  с  переменным  временем  задержки
можно  использовать  в  качестве  звукопроводящей
среды  и  твердые  тела.  Такого  рода  конструк¬
ция,  предложенная  Аренбергом  [118],  изобра¬
жена  на  фиг.  473.  Излучаемый  кварцем  Q  ультра¬
звуковой  импульс  пробегает  по  стеклянному
стержню  G,  в  котором  он  вызывает  двойное  луче¬
преломление.  Если  поместить  стержень  между
скрещенными  призмами  Николя  и  таким  обра¬
зом  просвечивать  стержень  поляризованным
 светом,  то  в  момент  пробега  импульса  количества
проходящего  через  стержень  света  будет  воз¬
растать.  Фотоэлектронный  умножитель  Р  по¬
зволяет  преобразовать  световой  импульс  вновь
в  электрическую  форму.  Перемещая  оптическое
устройство  вдоль  стержня,  можно  в  широких
пределах  регулировать  время  задержки.
 Другой  вариант  линии  с  переменным  време¬
нем  задержки  изображен  на  фиг.  474.  Между
призмами  А  и  В,  выполненными  из  стекла  или,
плавленого  кварца,  может  в  направлении  стрел¬
ки  передвигаться  призма  С.  При  этом  общая
длина  пробега  звуковых  волн  от  кварца  Qx  до
кварца  Q2,  равная  L,  меняется  на  величину  L
 При  изготовлении  линий  со  временем  задер¬
жки,  большим  чем  200  мксек.,  можно  исполь¬
зовать  многократное  отражение  звуковых  волн,
в  бруске  из  плавленого  кварца;  пример  такой
линии  изображен  на  фиг.  475.  Звуковой  импульс,,
излучаемый  кварцем  Qx,  претерпевает  в  общей
сложности  15  отражений  и  попадает  на  кварц  Q2,
или,  отразившись  в  этой  точке,  по  тому  же  пути
возвращается  к  кварцу  Qv  При  этом  нужно  иметь
в  виду,  что  при  отражении  продольные  волны
частично  преобразуются  в  поперечные,  причем
выполняется  закон  Снеллиуса
 где  с{,  ct,  Pj  и  ot—соответственно  скорости  рас¬
пространения  и  углы  падения  и  отражения
продольных  и  поперечных  волн.  При  следующем
отражении  поперечная  волна  остается  попереч¬
ной,  если  удовлетворяется  неравенство  sin  §t>
>ct/c[.  Для  плавленого  кварца  ^  =  5720  м/секг
ct  =  3360  м/сек.  Дальнейшие  подробности  о  та¬
ких  линиях  можно  найти  в  вышеупомянутой
работе  Аренберга  [118],  а  также  в  работах  [119,
228,  1920,  2337,  2338,  3552].
 Для  воспроизведения  двух  электрических
сигналов,  разделенных  интервалом,  не  превосхо¬
дящим  1/5000  сек.,  и  имеющих  длительность  не
более  Vgoooo  сек*>  Гердиен  и  Шаафс  [694]  пред¬
лагают  следующее  простое  приспособление
(фиг.  476).  Элинваровый  стержень  S,  имеющий
длину  1  м  и  диаметр  2  см  и  снабженный  на  кон¬
цах  бортиками,  образует  линию  .задержки.
К  торцам  стержня  прижаты  ориентированные
перпендикулярно  к  оси  X  кварцевые  диски  Qx
и  Q2,  диаметр  которых  равен  2  см,  а  толщина—
 0,5  см\  к  кварцам  в  свою  очередь  прижаты
стержни  Sj  и  S2,  выполненные  из  обычной  стали
и  имеющие  длину  20  см.  Прижатие  обеспечи¬
вается  втулками  R  и  накидными  гайками  U
через  резиновые  прокладки  Нх  и  #2.  Все  устрой-

§  3.  Ультразвук  как  средство  связи
 431
 ство  крепится  в  двух  круглых  ножевидных  опо¬
рах  L  или  подвешивается  на  пружинах.  Если
молотком  F,  несущим  на  конце  шарик  из  твер-
 Брадфилд  [2528]  для  той  же  цели  использо¬
вал  трубку  из  титаната  бария  диаметром  в  не¬
сколько  миллиметров.  На  внутренней  поверх-
 Фиг.  474.  Ультразвуковая  ли¬
ния  задержки  с  переменным
временем  задержки.
 дой  стали,  ударить  по  одному  концу  стержня,
то  в  стержне  со  скоростью  звука  распространяется
волна  сжатия,  вызывающая  сначала  в  кварце
Qx,  а  после  пробега  стержня  S  и  в  кварце  Q2
 Фиг.  475.  Многократное  отражение  звуковых
волн  в  кварце.
 Сплошные  линии—продольные  волны,  пунктирные
линии—поперечные  волны.
 ности  трубки  наносится  сплошной  электрод,
а  на  внешней  поверхности—несколько  кольце¬
образных  электродов,  отстоящих  на  определен¬
ном  расстоянии  друг  от  друга;  трубка  поляри-
 Ф  и  г.  476.  Пьезоэлектрический  датчик  импульсов  с  малым  временем  задержки.
 импульсы  напряжения,  величина  которых  до¬
ходит  до  100  в.  Совершенно  очевидно,  что,
включая  в  такую  линию  несколько  кварцев,
можно  получить  несколько  сигналов,  разделен¬
ных  короткими  промежутками  времени,  и  ис¬
пользовать  их  для  включения  ряда  тиратронных
или  тому  подобных  схем.
 зуется  в  радиальных  направлениях.  Электри¬
ческий  импульс,  подведенный  к  первому  элек¬
троду,  возбуждает  звуковую  волну,  >  распро¬
страняющуюся  по  длине.  Эта  волна,  достиг¬
нув  последующих  электродов,  в  свою  оче¬
редь  возбуждает  на  них  импульсы  электри¬
ческого  напряжения,  сдвинутые  относительно

432
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 исходного  импульса  на  несколько  микросекунд—
в  соответствии  с  расстояниями  между  электро¬
дами  (см.  также  [4905]).
 Тот  факт,  что  скорость  звука  в  воде  отно¬
сится  к  скорости  электромагнитных  волн  в  воз¬
духе,  как  1,5  :  300  ООО,  использовался  во  время
войны  для  моделирования  при  помощи  ультра¬
звука  радиолокаторов  обзора  местности.  Как
известно,  такие  радиолокаторы  работают  на
дециметровых  волнах  и  облучают  с  самолета
находящуюся  под  ним  местность.  Отраженные
от  земли  импульсы  поступают  на  индикатор
радиолокатора  и  создают  на  его  электронно¬
лучевой  трубке  телевизионное  изображение  мест¬
ности.  В  модели,  предназначенной  для  озна¬
комления  обслуживающего  персонала  с  работой
таких  устройств  и  для  тренировки,  электро¬
магнитный  луч  заменяется  ультразвуковым  лу¬
чом,  направляемым  в  бассейн  с  водой,  на  дне
которого  выполнен  макет  местности.  В  силу
приведенного  выше  соотношения  скоростей  звука
и  электромагнитных  волн  (1  :  200  ООО)  бассейн
диаметром  2  м  имитирует  участок  местности
диаметром  200  км.
 Для  обеспечения  достаточной  фокусировки
ультразвукового  луча  модель  работает  на  ча¬
стоте  7  мггц,  а  излучателем  служит  кварц  диа¬
метром  около  1,5  см.  При  этом  длина  волны  в  воде
 г)  Сводку  работ,  посвященных  испытанию  мате¬
риалов  при  помощи  ультразвука,  можно  найти  в  издан¬
ном  Мюллером  специальном  сборнике  отчетов  о  раз¬
личных  способах  испытания  материалов,  не  требую¬
щих  их  разрушения,  т.  4,  1952.  Эта  сводка  доведена
до  конца  1951  г.
 составляет  0,2  мм,  а  угол  раскрытия  диаграмм
направленности,  согласно  выражению  (37),
равен  1,5°,  что  позволяет  исключительно  точно
воспроизвести  все  подробности  макета  мест¬
ности.  Подробности  таких  устройств  описаны
в  работах  Бейкера  .[2375],  Ларсена  [1188],
Олсона  [1460],  Стала  [4167]  и  Титера  [2048],
а  также  в  патентах  Бланчард  [2481]  и  Розен¬
берга  [3887].
 В  заключение  нужно  отметить,  что,  как  ука¬
зывают  Шарплесс  [1921],  а  также  Уилкс  и
Ренвик  [4415,  4416],  в  последнее  время  уль¬
тразвуковые  линии  задержки  нашли  применение
в  электрических  вычислительных  машинах,
где  они  используются  для  накопления  чисел
и  их  комбинаций.  Электрические  импульсы,
обозначающие  числа,  преобразуются  в  ультра¬
звуковые  импульсы,  вводятся  в  линию  задержки
и  циркулируют  в  ней  до  тех  пор,  пока  они  не
понадобятся  для  дальнейших  вычислений.  Кон¬
струкцию  таких  акустических  накопителей,  ис¬
пользующих  в  качестве  звукопроводящей  среды
ртуть,  описывает  Голд  [4737].  Соображе¬
ния  о  чувствительности  подобных  устройств
и  зависимости  ее  от  коэффициента  поглощения
среды,  коэффициента  отражения  на  границах
и  длины  накопителя  можно  найти  в  работе
Голда  [2901].
 §  4.  ИСПЫТАНИЕ  МАТЕРИАЛОВ  ПРИ  ПОМОЩИ  УЛЬТРАЗВУКА
 Тот  факт,  что  высокочастотные  звуковые
волны  в  однородных  твердых  телах,  особенно
металлах,  распространяются  направленно  и  без
существенного  затухания,  а  на  границе  металл—
воздух  почти  полностью  отражаются,  наводит
на  мысль  испытывать  при  помощи  ультразвука
металлические  детали  на  внутреннюю  однород¬
ность,  на  наличие  в  них  пустот,  трещин,  пороков
литья  и  т.  п.  дефектов.  Такое  испытание  при
помощи  ультразвука  особенно  ценно  для  боль¬
ших  деталей,  которые  не  удается  просвечивать
рентгеновскими  или  улУчами1)*
 Различные  методы  испытаний  при  помощи
ультразвука,  применяемые  с  большим  или  мень¬
шим  успехом,  можно  разделить  на  следующие
четыре  основные  группы:
 1. 	Методы,  в  которых  о  внутренних  дефек¬
 тах  в  детали  судят  по  тому,  как  через  нее  про¬
ходит  ультразвук  (методы  просвечивания).
 2. 	Импульсные  методы,  в  которых  дефекты
находят  по  создаваемому  ими  эхо-сигналу.
 3. 	Резонансные  методы,  которые  служат  глав¬
ным  образом  для  акустического  измерения  тол¬
щины  образцов,  но  могут  быть  использованы  и  для
обнаружения  дефектов,  осбенно  расположенных
вблизи  от  поверхности  образца.
 4. 	Методы  визуализации,  позволяющие  непо¬
средственно  видеть  дефекты  образца  на  экране.
 Ниже  будут  последовательно  рассмотрены
все  указанные  методы.
 Согласно  Бауду  [2416],  различные  методы
испытаний  материалов  при  помощи  ультразвука
можно  представить  в  виде  схемы,  изображенной
на  фиг.  477.  Под  методами  просвечивания  на
этой  схеме  подразумеваются  все  методы,  при
которых  излучатель  ультразвука  находится  по
одну  сторону  испытуемого  образца,  а  приемник—
по  другую,  а  под  эхо-методами—все  методы,
при  которых  излучатель  и  приемник  располо¬
жены  рядом  друг  с  другом  по  одну  сторону  образ¬
ца.  Каждая  из  этих  основных  rnvnn  метопов

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 433
 в  свою  очередь  подразделяется  на  импульсные
методы,  при  которых  звук  излучается  в  виде
 Фиг.  477.  Схема  различных  методов  испытания  мате¬
риалов  при  помощи  ультразвука.
 импульсов,  и  методы  непрерывного  облучения,
при  которых  звук  излучается  непрерывно.
 1. 	Метод  просвечивания
 Еще  в  1929  г.  Соколов  [1967J1),  исследуя
распространение  ультразвуковых  волн  в  твер¬
дых  телах,  нашел,  что  образцы  с  внутренними
дефектами—раковинами,  трещинами  и  т.  п.—
пропускают  звук  значительно  хуже,  чем  совер¬
шенно  однородные  образцы;  он  тогда  же  первым
предложил  использовать  это  явление  для  обна¬
ружения  внутренних  дефектов  в  дэталях.
В  1931  г.  на  возможность  такого  испытания  об¬
разцов  с  помощью  ультразвука  в  одной  из  па-
 г)  Авторское  свидетельство  Соколова  было  за¬
явлено  в  1928  г.  [5217].—  Прим.  ред.
 28 	Л.  Бергман
 тентных  заявок  обратил  внимание  Мюльхойзер
[1375].
 В  1934  г.  Соколов  [1968]  провел  первые  прак¬
тические  опыты  с  большими  стальными  образ¬
цами,  причем  он  применял  следующую  методику.
К  смоченной  каплей  масла  плоскошлифованной
поверхности  испытуемого  образца  прижимался
кварц,  излучавший  в  образец  ультразвуковые
волны.  К  противоположной  поверхности  образ¬
ца  таким  же  образом  прижимался  сосуд  с  жид¬
костью;  ультразвуковые  волны  проходили  через
образец  в  сосуд  и  там  обнаруживались  при
помощи  эффекта  Дебая—Сирса.  О  наличии
в  образце  неоднородностей  можно  было  судить
по  тому,  в  большей  или  меньшей  степени  обра¬
зовывались  диффракционные  картины.  Соко¬
лов  акустически  «просвечивал»  таким  способом
стальные  образцы,  имевшие  длину  до  2  м.
 Позднее  Соколов  [1970,  1971]  усовершенство¬
вал  этот  простейший  метод  просвечивания.  Он
перемещал  испытуемый  образец  в  жидкости  так,
что  образец  пересекал  направленный  вертикаль¬
но  звуковой  луч.  Волны,  создаваемые  звуковым
лучом  на  поверхности  жидкости,  можно  было
наблюдать  оптическими  методами.  По  полу¬
чаемым  изображениям  (Соколов  называет  их
сонограмма^и)  можно  было  судить  о  пропуска¬
нии  звука  испытуемым  образцом  (см.  также
гл.  III,  §  4,  п.  5).
 Обратимся  теперь  к  вопросу  о  минимальной
толщине  дефекта,  который  еще  можно  обнару-
жить  методами  просвечивания.  Эту  величину
можно  рассчитать  по  формуле  (29),  определяю¬
щей  коэффициент  пропускания  пластинки  тол¬
щиной  d,  обладающей  акустическим  сопротивле¬
нием  р2с2  и  находящейся  в  среде  с  акусти¬
ческим  сопротивлением  р^.  В  нашем  случае
такой  пластинкой  является  слой  воздуха  в  ме¬
талле.  Например,  в*  системе  воздух—сталь
величина  т=р1с1/р2с2  оказывается  равной  105;
таким  образом,  коэффициент  пропускания  слоя
воздуха  в  железе  на  частоте  5  мггц  при  толщине
слоя  10"7  мм  равен  80%,  а  при  толщине  10~6  мм—
всего  4%.  Итак,  при  помощи  ультразвука  мож¬
но  обнаружить  дефекты,  толщина  которых  имеет
порядок  10_6  мм,  при  условии,  конечно,  что
дефект  не  ориентирован  строго  параллельно
направлению  распространения  звукового  луча.
Нетрудно  видеть  существенное  преимущество
акустического  метода  испытаний  перед  методом
рентгеновских  лучей,  при  котором  минимальная
обнаруживаемая  толщина  дефекта  составляет
1,5—2%  общей  толщины  образца.
 Хотя  метод  просвечивания  и  представляется
весьма  простым,  тем  не  менее  практическое  его

434
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 использование,  особенно  при  серийных  испыта¬
ниях  образцов,  наталкивается  на  значительные
трудности,  на  которые  в  исчерпывающей  работе
указал  Крузе  [1140].
 Для  получения  правильных  и,  главное,  по¬
вторяющихся  данных  о  дефектах  в  образце,  про¬
свечиваемом  ультразвуковыми  волнами,  необ¬
ходимо  выполнение  трех  условий.  Во-первых,
чтобы  избежать  диффракции,  длина  звуковой
волны  в  образце  должна  быть  меньше,  чем  раз¬
меры  наименьшего,  подлежащего  обнаружению
дефекта.  Во-вторых,  нужно  иметь  возможность
 Направление
распространения  звука
 Фиг.  478.  Поперечный  разрез  об¬
разца  с  дефектом.
 количественно  и,  главное,  с  хорошей  повто¬
ряемостью  регулировать  посылаемую  в  образец
звуковую  энергию,  т.  е.  устанавливать  соответ¬
ствующую  связь  образца  с  излучателем  ультра¬
звука.  В-третьих,  нужно  уметь  количествен¬
но  и  с  хорошей  повторяемостью  измерять  энер¬
гию,  прошедшую  сквозь  образец.  К  вопросу  о  луч¬
шем  или  худшем  удовлетворении  последних  двух
условий  мы  вернемся  ниже,  при  рассмотрении
отдельных  методов.  Содержащуюся  в  первом
условии  разрешающую  способность  метода  по
отношению  к  дефектам,  т.  е.  размеры  наимень¬
ших  еще  обнаруживаемых  дефектов,  можно  рас¬
считать  следующим  образом.
 Пусть  в  однородном  материале,  облучаемом
параллельным  пучком  звуковых  волн,  имеется
дефект  (пустота)  Н  диаметром  D  (фиг.  478).
Пусть  далее  дефект  расположен  на  расстоянии  I
от  поверхности  образца,  на  которой  точечным
приемником  производится  измерение  силы  про¬
шедшего  сквозь  образец  звука.  Простыми  рас¬
четами  нетрудно  показать,  что  если  длина  зву¬
ковой  волны  в  образце  равна  X  (сведения
о  длинах  волн  в  наиболее  употребительных  мате¬
риалах  можно  найти  в  табл.  96),  то  диаметр
обусловленной  дефектом  акустической  тени  на
 поверхности  образца  равен  DS=D—21  tg  б1);
величину  угла  б  легко  найти  из  приведенного
в  гл.  I,  §  3,  выражения  sin  6=1,22  \/D.  Теорети¬
чески  границу  чувствительности  метода  к  де¬
фектам  определяет  условие  Ds=0  и,  следова¬
тельно,  D=2l  tg  б.
 На  фиг.  479  приведены  рассчитанные  по  этим
формулам  зависимости  диаметра  D  дефекта  в  пер¬
пендикулярной  к  направлению  распространения
звука  плоскости  от  расстояния  I  дефекта  до  по¬
верхности  образца;  кривые  относятся  к  стали
и  соответствуют  частотам  1000,  3000  и  10  000  кгц.
Из  этих  кривых  следует,  что  для  обнаружения
наименьших  дефектов  нужно  работать  на  часто¬
тах  выше  10  000  кгц.  К  счастью,  на  практике
дело  обстоит  гораздо  благополучнее.  В  приве¬
денных  выше  теоретических  рассуждениях  мы
 Фиг.  479.  Зависимость  диаметра
D  минимального  заметного  дефекта
от  расстояния  его  до  поверхности
образца  I.
 А—частота  1000  кгц,  В—частота  3000  кгц,
 С—частота  10  000  кгц.
 исходили  из  предположения,  что  дефект  в  образ¬
це  не  может  быть  обнаружен,  если  вследствие
диффракции  у  краев  дефекта  акустическая  тень
на  поверхности  образца  исчезает.  При  этом  мы
совершенно  не  учитывали,  что  для  обнаружения
дефекта  вовсе  не  требуется  наличия  полной  тени,
а  достаточно  лишь  некоторого  уменьшения  про¬
ходящей  сквозь  образец  звуковой  энергии.
 х)  Несколько  более  уточненный  расчет  приведен
ниже,  на  стр.  448.

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 435
 Кроме  того,  следует  также  учитывать,  что  про¬
низывающий  образец  звуковой  пучок  никогда
не  является  строго  параллельным,  а  всегда  не¬
сколько  расходится,  что  приводит  к  некоторому
увеличению  акустической  тени  от  дефекта  в  об¬
разце.  Так,  например,  в  железных  листах  тол¬
щиной  5  мм  при  работе  на  частоте  10  мггц  мето¬
дом  просвечивания  удается  обнаруживать  де¬
фекты,  диаметр  которых  не  превосходит  0,5  мм.
 Источником  значительных  ошибок  при  испыта¬
нии  образцов  методом  просвечивания  могут
явиться  стоячие  волны,  возникающие  всякий
раз,  когда  толщина  исследуемого  образца  ока¬
зывается  равной  целому  числу  полуволн  звука.
На  практике  только  в  очень  редких  случаях
приходится  иметь  дело  с  образцами,  обладаю¬
щими  строго  параллельными  поверхностями.
Поэтому  при  перемещении  излучателя  и  прием¬
ника  по  поверхности  образца  проходящая  сквозь
него  звуковая  энергия  может  меняться  от  мак¬
симума  до  минимума,  что  приводит  к  ложным
соотношениям.  Аналогичные  ошибки  могут  быть
вызваны  и  небольшими  изменениями  частоты.
Так,  например,  на  фиг.  480,а  показана  зависи¬
мость  силы  звука,  пронйзывающего  однородный
образец,  от  частоты;  по  оси  ординат  здесь  отло¬
жено  напряжение  на  выходе  приемника  звука.
 К  счастью,  и  здесь  имеется  способ,  позво¬
ляющий  несколько  обезвредить  мешающее  дей¬
ствие  стоячих  волн.  С  этой  целью  к  излучателю
подводится  воющий  тон,  т.  е.  частота  колебаний
периодически  меняется  в  пределах  некоторого
диапазона  столь  быстро,  что  стоячие  волны  не
образуются.  Как  известно,  для  образования
стоячей  волны  требуется  некоторое  время,  рав¬
ное,  по  крайней  мере,  удвоенному  времени  про¬
бега  волны  от  одной  отражающей  поверхности
до  другой.  Воющий  тон  можно  получить  при
помощи  быстро  вращающегося  переменного  кон¬
денсатора  А  С,  подключенного  параллельно  ос¬
новному  конденсатору  колебательного  контура.
На  фиг.  480,6  показано,  какой  вид  принимает
характеристика,  изображенная  на  фиг.  480,  а,
при  использовании  воющего  тона  (частотной  мо¬
дуляции)  (А  С=70  см).  Число  пиков  и  неравно¬
мерность  характеристики  значительно  умень¬
шаются.  Вопрос  о  правильном  выборе  диапазона
модуляции  и  об  оптимальной  форме  модуляцион¬
ной  характеристики  подробно  исследован  в  ра¬
боте  Крузе  [1141]  (см.  также  [2605]).
 Следующая  трудность  на  пути  внедрения
метода  просвечивания  в  практику  заключается
в  настоящее  время  в  обеспечении  строго  одина¬
ковой  для  отдельных  образцов  связи  излучателя
и  индикатора  с  образцом,  так  как  в  общем  слу¬
 чае  образцы  не  имеют  плоских  полированных
поверхностей.  Эту  трудность  пытались  обойти,
помещая  испытуемый  образец  в  жидкость  и  из¬
меряя  силу  прошедшего  сквозь  образец  звука
оптическим  методом  (Мюллер  [1379],  Джакомини
и  Бертини  [706],  Соколов  [1970,  1971]).  Такой
способ  испытаний,  опробованный  Соколовым
 а
 Фиг.  480.  Частотный  спектр  составного  излучателя
звука.
 а—при  обычной  работе,  б—при  частотно-модулированном
сигнале.
 лишь  в  лабораторном  масштабе,  был  далее  усо¬
вершенствован  Шрайбером  [1926,  4024,  4091];
он  облучал  испытуемый  образец  под  водой  и  при¬
нимал  прошедшие  сквозь  него  звуковые  волны
специальным  пьезоэлектрическим  приемником.
 Если  образец  обладает  сильно  искривленны¬
ми  поверхностями,  то  для  уменьшения  прелом¬
ления  звуковых  волн  между  образцом  и  излу¬
чателем  или  приемником  вводится  так  называе¬
мый  «компенсатор»—деталь,  выполненная  по
возможности  из  того  же  материала,  что  и  обра¬
зец,  и  дополняющая  его  так,  что  в  совокупности
образуется  тело  с  плоскими  и  параллельными
поверхностями.  Включая  в  приемник  после  уси¬
лителя  амплитудный  ограничитель,  Шрайбер
выправляет  нерегулярности  частотной  характе¬
ристики  устройства  (см.  фиг.  480,6);  это  поз¬
 28*

436
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 воляет  применять  в  качестве  индикатора  выхода
реле,  сигнализирующее  об  изъянах,  в  случае
которых  ток  на  выходе  приемника  резко  падает
(см.  также  [1477,  1884,  1977]).
 Фирмы  «Борзиг»  и  «АЕГ»  для  обнаружения
дефектов  в  листовом  железе,  особенно  расслое¬
ний  (под  этим  мы  понимаем  зазоры  в  листе,
идущие  параллельно  его  поверхностям  и  обра¬
зующиеся  обычно  при  прокатке  болванок,  имев¬
ших  раковины),  применили  метод,  согласно
которому  испытуемый  лист  протягивается  в  ванне
с  водой  между  пьезоэлектрическими  излучате¬
лями  и  приемником.  Для  увеличения  чувстви¬
тельности  метода  выбирались  частота  и  угол
падения  звука,  при  которых  коэффициент  про¬
пускания  звука  железным  листом  максимален.
 Фиг.  481.  Ультразвуковой  прибор
для  испытания  пластин.
 На  зависимость  коэффициента  пропускания  от
угла  падения  указано  в  гл.  V,  §  1  ,  п.  2.  Описание
этого  метода  и  лежащей  в  его  основе  теории
можно  найти  в  упомянутой  уже  в  гл.  V,  §  1,  п.  2
работе  Гётца  [717];  поэтому  вопросу  см.  также
патент  [718].  Прибор  работает  на  частотах  200
и  475  кгц\  на  более  высоких  частотах  начинает
оказывать  мешающее  действие  поглощение  звука
в  пузырьках  газа  в  ванне  и  в  слое  окалины  на
поверхности  образцов.  В  образцах  толщиной
25  мм  удается  обнаруживать  дефекты,  диаметр
которых  составляет  30  мм  и  более.  Передвигая
образец  между  излучателем  и  индикатором,
 * 	можно  фиксировать  дефекты  самопишущим  при¬
бором,  в  котором  перемещение  бланка  связано
с  перемещением  образца;  дефекты  можно  также
регистрировать  при  помощи  оптических  или
акустических  сигналов.
 Аналогичным  образом  работает  и  испытатель¬
ный  прибор  для  проверки  пластин,  предложен¬
ный  Тростом  [2070,  4289];  внешний  вид  этого
 прибора  показан  на  фиг.  481.  Работающий  на
частоте  1  мггц  пьезоэлектрический  излучатель
и  соответствующий  ему  приемник  размещены  на
двух  ножках  щипцов,  между  которыми  вводится
испытуемый  образец.  Связь  между  излучателем
и  приемником  осуществляется  через  проточную
воду,  текущую  как  из  излучателя,  так  и  из
приемника  на  испытуемый  образец.  Разрез  при¬
бора  показан  на  фиг.  482.  Кварц  Q  снизу  при¬
клеен  к  металлической  колодке  М\  приемник
имеет  аналогичную  конструкцию.  Во  время  ис¬
пытаний  прибор  при  помощи  роликов  R  может
 Фиг.  482.  Продольный  раз-
•  рез  излучателя  и  приемника
ультразвукового  прибора  для
испытания  пластин,  изобра¬
женного  на  фиг.  481.
 перемещаться  по  образцу.  Для  устранения  стоя¬
чих  волн  напряжение,  питающее  кварц,  модули¬
руется  с  частотой  100  гц  по  амилитуде  и  с  ча¬
стотой  400  гц—по  частоте.  Этот  прибор  позво¬
ляет  обнаруживать  дефекты,  площадь  сечения
которых  в  плоскости,  перпендикулярной  к  на¬
правлению  излучения,  составляет  5  мм2  и  более.
 На  фиг.  483  изображен  работающий  по  методу
просвечивания  дефектоскоп  фирмы  «Вестервель-

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 437
 дер  Веркштеттен»  (Гахенбург);  этот  прибор
предназначен  для  испытания  листов,  пластин
и  плакирующих  покрытий  толщиной  до  120  мм.
Испытуемый  образец  помещается  в  сосуде,  за¬
полненном  водой  или  маслом,  между  излучателем
и  приемником,  диаметры  которых  составляют
 Фиг.  483.  Ультразвуковой  прибор  для  испытания
листов,  пластин  и  плакирующих  покрытий.
 25  мм.  При  помощи  специальных  приводов  из¬
лучатель  и  приемник  можно  вручную  переме¬
щать  в  вертикальном  и  горизонтальном  на¬
правлениях.  Индикатором  дефектов  в  образце
служит  контрольная  лампа;  кроме  того,  спе¬
циальное  устройство  автоматически  фиксирует
дефекты  на  бумаге,  укрепленной  на  внешней
стенке  сосуда.  На  фиг.  483  справа  расположен
генератор  высокой  частоты,  а  слева—усилитель
приемной  части.  Прибор  работает  на  частоте
 3 	мггц,  модулированной  по  амплитуде  тоном
100  гц  и  по  частоте—тоном  500  гц.  Для  увеличе¬
ния  разрешающей  способности  в  приборе  пред¬
усмотрены  специальные  диафрагмы,  сужаю¬
щие  звуковой  луч.
 Аналогичные  приборы  разработаны  Краут-
кремером  и  Рюдигером  [3321],  Клейтоном
и  Юнгом  [2642],  а  также  фирмой  «Ваньек»
(Ройт-Гофен,  Тироль)  [2734].  Помимо  прочего,
эти  приборы  нашли  себе'применение  при  испыта¬
нии  вкладышей  подшипников.  В  этом  случае
вкладыш  располагается  в  сосуде  с  маслом,  вра¬
щающемся  вокруг  вертикальной  оси.  Одновре¬
менно  две  трубки,  на  концах  которых  распо¬
ложены  излучатель  и  приемник  звука,  переме¬
щаются  вверх  или  вниз;  таким  образом,  зву¬
ковой  луч  описывает  на  поверхности  вкладыша
винтовую  линию.
 Черлинский  [477]  применил  метод  просвечи¬
вания  для  обнаружения  усадочных  раковин
 в  металлических  подшипниках  и  недостатков
прессовки  в  текстолитовых  подшипниках.  Испы¬
тания  производились  на  частоте  10  мггц.  Об¬
разование  стоячих  волн  устранялось  путем  шу¬
мовой  модуляции  сигнала.  Благодаря  особой
конструкции  излучателя  удавалось  испытывать
вкладыши  подшипников  с  наименьшим  разме¬
ром  в  свету  11  мм.
 Черлинский  [476]  применил  также  метод
акустического  просвечивания  для  проверки
склейки  отдельных  слоев  в  фанерных  листах.
Поскольку  затухание  звука  в  дереве  относи¬
тельно  велико,  в  этом  случае  пришлось  приме¬
нять  длинные  звуковые  волны  и  работать  на
частоте  57  кгц;  колебания  возбуждались  магни-
тострикционным  путем.  Звуковые  волны,  облу¬
чавшие  испытуемый  образец,  посылались  в  фор¬
ме  коротких  импульсов  и,  будучи  приняты  маг-
нитострикционным  приемником,  наблюдались
на  экране  электроннолучевой  трубки;  испыта¬
ния  производились  в  чане  с  жидкостью.  При
таком  импульсном  методе  основной  импульс
выделяется  на  фоне  множества  более  мелких
импульсов,  обусловленных  отражением  от  сте¬
нок  сосуда  и  т.  п.  и  приходящих  к  приемнику
немного  позднее  основного  импульса.  Таким
 Фиг.  484.  Сонометр  фирмы  «Леефельд  унд  К°».
 Слева—электрическая  часть,  справа—звуковые  головки,  выпол¬
ненные  в  виде  тисков.
 путем  удалось  обнаруживать  внутренние  де¬
фекты  в  фанерных  листах  толщиной  до  20  мм.
 На  фиг.  484  изображен  ультразвуковой  де¬
фектоскоп,  выпускаемый  фирмой  «Леефельд
унд  К°»  (Геппенхайм)  под  названием  «сонометр».
По  своей  конструкции  этот  прибор  аналогичен
ультразвуковым  щипцам  Троста,  однако  по
сравнению  с  ними  он  имеет  ряд  преимуществ
и  гораздо  более  широкую  область  применения.
Прибор  работает  воющими  тонами  на  несущих
частотах  0,1,  2,85  и  8,5  мггц)  модулирующая

438
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 частота  воющих  тонов  составляет  50  гц,  а  изме¬
нение  высокой  частоты  —  5,  130  и  200  кгц.  Иден¬
тичные  по  своей  конструкции  излучающая  и  при¬
емная  головки  имеют  сменные  наконечники,
выполненные  из  твердой  нержавеющей  стали.
 Фиг.  485.  Различные  типы  сменных  головок  к  соно¬
метру,  изображенному  на  фиг.  484.
 Форма  поверхности  этих  наконечников  в  зави¬
симости  от  области  применения  их  может  быть
самой  различной  (фиг.  485);  в  частности,  могут
применяться  наконечники  с  косыми  или  цилинд¬
рическими  поверхностями.  Наконечники  при¬
жимаются  к  испытуемому  изделию  через  каплю
масла.  На  приборе  предусмотрена  специальная
ручка,  позволяющая  в  широких  пределах  менять
силу  звука,  развиваемую  излучающей  головкой.
Приемная  часть  прибора  состоит  из  усилителей
высокой  частоты  и  постоянного  тока.  При  помо¬
щи  правой  ручки  можно  изменять  рабочую  точ¬
ку  детектора,  что  позволяет,  не  меняя  абсолют¬
ной  чувствительности  (полное  отклонение  стрел¬
ки  индикатора  соответствует  0,3  мв),  перемещать
диапазон,  охватываемый  индикатором,  отно¬
сительно  общего  диапазона  измерений.  При  этом
пределы  измерений  индикатора  составляют  лишь
10%  всего  диапазона  измерений.
 Принцип  действия  такой  схемы  графически
изображен  на  фиг.  486.  Если  установить  прием¬
ную  часть  на  большую  чувствительность  (80%*),
то  индикатор  реагирует  и  на  небольшие  изме¬
нения  напряжения  на  выходе  приемной  головки;
при  переходе  к  меньшей  чувствительности  (40%),
небольшие  изменения  напряжения  на  индика¬
торе  уже  не  сказываются  и  он  реагирует  только
на  значительное  уменьшение  напряжения.  Па¬
раллельно  стрелочному  индикатору  включено
реле,  срабатывающее  при  уменьшении  показаний
индикатора  до  половины  шкалы;  это  реле  может
 приводить  в  действие  световой  или  звуковой
сигнал  и  таким  образом  оповещать  об  изъяне
в  испытуемом  изделии.
 Участки  кривой  напряжения,  на  которых
при  соответствующей  установленной  чувстви¬
тельности  прибора  будет  срабатывать  реле,  от¬
мечены  на  фиг.  486  густой  штриховкой.  В  при¬
боре  предусмотрен  также  амплитудный  ограни¬
читель,  подавляющий  небольшие  колебания
напряжения,  обусловленные,  например,  поверх¬
ностными  неровностями  изделия;  порог  сраба¬
тывания  ограничителя  можно  изменять  в  из¬
вестных  пределах,  что  позволяет  до  начала  изме¬
рений  установить  минимальные  погрешности
в  изделии,  еще  регистрируемые  прибором.  При
головках  диаметром  3  мм  сонометр  позволяет
уверенно  обнаруживать  в  листовом  железе  тол¬
щиной  10  мм  дефекты  диаметром  1  мм  [4952].
 Выше  уже  говорилось,  что  наконечникам
головок  сонометра  можно  придавать  самую  раз¬
нообразную  форму.  В  частности,  можно  посы¬
лать  звуковой  луч  в  изделие  наклонно  и,  таким
образом,  проверять,  например,  целость  сварных
 Фиг.  486.  Принцип  действия  сонометра  при  установке
его  на  наибольшую  и  некоторую  среднюю  чувствитель¬
ность.
 швов.  Подобное  устройство  изображено  на
фиг.  487.  Излучающая  и  приемная  головки  рас¬
полагаются  здесь  по  обе  стороны  от  испытуемого
шва,  и  все  приспособление  проводится  вдоль
шва,  который  «просвечивается»  лучом  V-образ-
ной  формы.
 Другой  пример  применения  сонометра  по¬
казан  на  фиг.  488,  где  изображено  устройство,
предназначенное  для  проверки  цилиндров  дви¬
гателей  внутреннего  сгорания.
 На  фиг.  488а  в  схематической  форме  изобра¬
жены  различные  варианты  использования  соно¬
метра,  которые  можно  реализовать  при  соответ¬

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 439
 ствующей  конструкции  сменных  головок  и  их
наконечников.  Особое  внимание  следует  обра¬
тить  на  испытание  полосовых  изделий  (например,
часовых  пружин)  и  проводов,  изображенное  на
схемах  4  и  17.  При  испытании  проводов  они  при
помощи  соответствующих  приспособлений  под
 Фиг.  487.  Звуковые  головки  к  сонометру,  предназ¬
наченные  для  испытания  сварных  швов.
 легким  нажимом  протягиваются  мимо  располо¬
женных  вплотную  друг  к  другу  излучающей
и  приемной  головок  прибора  (см.  также  работы
Польмана  [4953,  4955]).
 Для  быстрого  испытания  изделий,  имеющих
значительную  ширину,  например  при  испыта¬
ниях  листового  железа  на  раздвоения,  можно
применять  установку  с  множеством  звуковых
головок,  подобную  гребешку.  Такая  установка,
содержащая  10  пар  звуковых  головок,  изобра¬
жена  на  фиг.  489.
 Генератор  высокой  частоты  и  приемная  часть
установки  поочередно  подключаются  ко  всем
головкам  при  помощи  быстродействующего  ком¬
мутатора;  выходное  напряжение  прибора  соот¬
ветственно  поочередно  и  синхронно  с  переклю¬
чениями  головок  подключается  к  отдельным
индикаторам.  Излучателями  в  этом  приборе  в  за¬
висимости  от  области  применения  служат  смен¬
ные  пьезоэлектрические  вибраторы,  работающие
на  частотах  1—6  мггц.
 Разрешающая  способность  приборов,  рабо¬
тающих  по  методу  просвечивания,  зависит  от
обработки  поверхностей  испытуемого  изделия.
При  необработанных  и  сильно  шероховатых
поверхностях  связь  излучателя  и  приемника
с  изделием  может  представить  известные  труд¬
ности.
 Гомес  и  Отс  [3040  ,  3042,  3043,  4764]  в  разра¬
ботанном  ими  приборе,  который  под  названием
 «ультрасонель»  выпускается  фирмой  «Ателье
де  констрюксион  электрик  де  Шарлеруа»  (Шар¬
леруа,  Бельгия),  снабдили  звуковые  головки
выпуклыми  резиновыми  мембранами,  внутренний
объем  которых  заполнен  жидкостью  (фиг.  490,  а).
При  наложении  такой  головки  на  испытуемое
изделие  резиновая  мембрана  изгибается  в  соот¬
ветствии  с  формой  изделия  (фиг.  490,  б);  это
обеспечивает  удовлетворительную  связь  вибра¬
тора  с  изделием  даже  при  очень  неровных  и  необ¬
работанных  поверхностях.  Конечно,  и  в  этом
случае  поверхность  изделия  должна  быть  смо¬
чена  вязкой  жидкостью.
 Фиг.  488.  Звуковые  головки  к  соно¬
метру,  предназначенные  для  обнаруже¬
ния  дефектов  в  цилиндрах  двигателей
внутреннего  сгорания.
 На  фиг.  491  изображены  различные  конструк¬
ции  таких  головок,  отличающиеся  главным  об¬
разом  размерами  связующих  поверхностей.
Прижимая  резиновую  мембрану  к  изделию  на¬
клонно,  можно  менять  угол  падения  звукового
луча,  что  оказывается  особенно  необходимым
при  испытании  изделий  с  непараллельными  по¬
верхностями.  О  применении  описанного  бельгий¬
ского  дефектоскопа  для  испытания  сварных
швов  и  картонных  труб  см.  работы  [3040]  и
[3044].
 Метод  ультразвукового  просвечивания  при¬
обрел  важное  значение  при  испытании  автомо¬
бильных  покрышек;  такие  испытания  имеют
своей  целью  обнаружение  раковин  и  разрывов

Фиг.  488а.  Примеры  различных  применений  сонометра.
 Испытания:  1—листовых  материалов  на  раздвоения,  2—плакированных  листовых  материалов  на  дефекты
соединений,  3—котлов,  труб  и  т.  п.  на  раздвоения  и  трещины,  4—полосовых  и  листовых  материалов  на  лик¬
вации,  текстуры  ит.  п.,  5—тянутых  изделий  на  прочность  хромового  покрытия,  6—внутренней  поверх¬
ности  цилиндров  на  прочность  хромового  покрытия,  7—различных  профилированных  деталей  на  ошибки
в  размерах,  8—стержней  на  трещины,  разрывы  и  т.  п  ,  9—турбинных  лопаток  на  трещины,  10—подшипни¬
ков  на  прочность  соединения  и  однородность  заливки,  11—котлов  и  труб  на  качество  сварных  швов»
12—сварных  листовых  конструкций  на  качество  швов,  13—паяных  деталей  на  целость  пайки  и  на  трещины,.
14—точечной  сварки,  15—сварных  конструкций  рамного  типа,  16—изоляторов  на  трещины  и  раковины,
17—проводов  на  трещины  и  разрывы,  18—рельсов,  сваренных  автогеном,  на  целость  сварных  соединений»
19—мест  спайки  проводов  на  целость  спайки,  20—клапанов  двигателей  на  целость,  21—припаянных  покры¬
тий  контактов.

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 441
 в  резине,  а  также  мест,  в  которых  резина  отде¬
лилась  от  корда.  Первые  опыты  в  этом  направле¬
нии  провел  Моррис  [1368,  4888]  для  фирмы
«Гудъир  Тайр  энд  Раббер  К°»  (Акрон,  США).
 Фиг.  489.  Испытание  листовых  материалов  при  помощи
специальной  установки,  содержащей  10  пар  звуковых
головок.
 Слева—сонометр,  в  центре—коммутирующее  устройство.
 Фиг.  490.  Конструкция  звуковой  голов¬
ки  с  жидкостной  подушкой.
 Фиг.  491.  Различные  типы  звуковых  головок  с  жидко¬
стными  подушками.
 Общий  вид  установки,  разработанной  Мор¬
рисом,  изображен  на  фиг.  492,  а  отдельные  ее  эле¬
менты  можно  видеть  на  фиг.  493,  где  она  показана
без  крышки.  В  ванне  с  водой  находится  излу¬
 чающий  вверх  излучатель  5;  над  ним  виден
кристаллический  микрофон  £,  вставляемый  при
испытаниях  внутрь  покрышки,  заполняемой
водой.  Сила  прошедшего  сквозь  покрышку  звука
измеряется  прибором  М.  Одновременно  в  слу¬
чае  исправной  покрышки  загорается  зеленая,
а  в  случае  неисправной—красная  сигнальные
 Фиг.  492.  Ультразвуковая  установка  для
испытания  автомобильных  покрышек.
 лампы  L19  L2.  При  вращении  рукоятки  R  излу¬
чатель  и  приемник  совместно  качаются  в  сто¬
роны,  оставаясь  перпендикулярными  к  поверх¬
ностям  покрышки,  что  позволяет  исследовать
и  ее  боковые  части.  При  каждом  положении  излу¬
чателя  и  приемника  покрышка  поворачивается
на  один  оборот;  для  этой  цели  служат  видимые
на  фиг.  493  ролики.  Испытания  проводятся  на
частоте  40  кгц,  которая  для  устранения  стоячих
волн  модулируется  в  небольших  пределах.  По¬
скольку  акустические  сопротивления  воды  и  ре¬
зины  близки  друг  к  другу  (см.  гл.  V,  §  1,  п.  2  и  3),

442
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 заметных  отражений  на  границе  вода—резина  не
возникает.
 На  фиг.  494  схематически  изображен  несколь¬
ко  иной  ультразвуковой  дефектоскоп  для  испы¬
тания  автомобильных  покрышек,  разработанный
 Фиг.  494.  Схема  испытания
автомобильных  покрышек.
 тектора  расположены  шесть  кристаллических
микрофонов  1,  2,...,  6,  связанные  с  шестью  уси¬
лителями  и  индикаторами.  Для  проверки  боко¬
 вых  частей  покрышек  все  устройство  может  по¬
качиваться  в  направлениях,  показанных  стрел¬
ками.  Такое  устройство  позволяет  проверить
всю  покрышку  за  несколько  оборотов.
 Дефектоскоп  для  проверки  автомобильных
покрышек  был  недавно  сконструирован  также
 Фиг.  494а.  Ультразвуковая  установка
для  испытания  автомобильных  покрышек.
 фирмой  «Леефельд  унд  К°»  (Геппенхайм);  эта
установка  показана  на  фиг.  494а.  Излучатель
помещается  здесь,  как  и  в  предыдущей  установ¬
ке,  внутри  покрышки;  звуковые  волны  излу¬
чаются  в  покрышку  в  пределах  угла  90°.  С  внеш¬
ней  стороны  покрышки  концентрично  с  излу¬
чателем  расположены  10  приемников  звука.  Соот¬
ветствующие  10  усилителей  и  служащие  для
индикации  изъянов  сигнальные  лампы  разме¬
щены  в  шкафу,  показанном  на  фиг.  494а  внизу.
Прибор  работает  на  частоте  100  кгц,  что  соот¬
ветствует  длине  волны  в  резине  около  15  мм;
при  этом  удается  обнаруживать  изъяны  разме¬
ром  около  10  мм  и  более.  Максимальная  ско¬
рость  перемещения  внешней  поверхности  покрыш¬
ки  составляет  25  см!сек\  таким  образом,  испы¬
тание  обычной  автопокрышки  занимает  лишь
несколько  минут.  Дальнейшие  описания  анало¬
гичных  установок  можно  найти  в  работах  [4546,
4548,  4786,  4888,  5147].
 Фиг.  493.  Внутренний  вид  ультразвуко¬
вой  установки,  показанной  на  фиг.  492.
 Хетфилдом  [2975,  4938,  5145]  для  фирмы  «Дэнлоп
Раббер  К°»  (Бирмингам).  Излучатель  S  располо¬
жен  внутри  покрышки  R  и  излучает  звуковые
волны  (/=50  кгц)  в  пределах  угла  120°.  Со  сто¬
роны  внешней  поверхности  покрышки  у  ее  про-

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 443
 Мейер  и  Бухман  [1352],  а  позднее  Мейер
и  Бок  [1351]  с  успехом  использовали  ультразвук
для  обнаружения  невидимых  трещин  в  железо¬
бетонных  балках,  которые  не  удавалось  обна¬
ружить  при  помощи  рентгеновских  лучей.
Излучателем  служил  магнитострикционный  ви¬
братор  с  собственной  частотой  22,5  кгц,  анало¬
гичный  по  конструкции  вибратору,  изображен¬
ному  на  фиг.  462;  он  укреплялся  на  исследуемой
балке  при  помощи  гипса.  В  опытах  Мейера
и  Бухмана  приемником  служил  магнитострик¬
ционный  вибратор  такой  же  конструкции,  ук¬
репляемый  при  помощи  гипса  на  другом  конце
 Фиг.  495.  Прохождение  ультразвука  сквозь  неповреж¬
денную  (а)  и  имеющую  поперечные  трещины  (б)  железо¬
бетонные  балки.
 балки.  Применяя  частотную  модуляцию,  можно
было  измерять  пропускание  звука  вдоль  балки.
В  балках  с  трещинами  звук  проходил  значи¬
тельно  хуже,  чам  в  балках  без  трещин.
 В  опытах  Мейера  и  Бока,  напротив,  в  иссле¬
дуемой  балке  тем  же  излучателем  возбуждались
продольные  колебания,  принимаемые  кристалли¬
ческим  микрофоном.  Для  получения  надежного
контакта  между  балкой  и  микрофоном  поверх¬
ность  балки  покрывалась  слоем  воска,  на  кото¬
рый  наносилась  масляная  пленка.  На  фиг.  495
показано  распределение  звука  вдоль  неповреж¬
денной  и  в  нескольких  местах  треснувшей  желе¬
зобетонных  балок.  В  неповрежденной  балке  ос¬
лабления  звука  вдоль  балки  не  наблюдается;
в  треснувшей  же  балке,  как  это  видно  с  первого
 взгляда,  сила  звука  в  ряде  мест  падает  скачками.
На  фиг.  495,6  отмечено  местоположение  от¬
дельных  трещин,  специально  найденное  мето¬
дом  растяжения;  можно  видеть,  что  точки  осо¬
бенно  резкого  падения  силы  звука  хорошо  сов¬
падают  с  местоположением  трещин.
 Мейер  и  Бухман  при  помощи  того  же  ультра¬
звукового  прибора  исследовали  процесс  за¬
твердевания  цементного  раствора.  Для  этой  цели
 Фиг.  496.  Прохождение  ультразвука  сквозь
слой  затвердевающего  цемента.
 А—при  непосредственной  связи  излучателя  и  приемни¬
ка  с  цементом,  В—при  связи  через  слой  жидкости.
 готовый  раствор  в  виде  слоя  толщиной  3—4  см
помещался  между  излучателем  и  приемником
и  сила  проходящего  сквозь  раствор  звука  из¬
мерялась  по  мере  его  затвердевания.  Ход  про¬
цесса  в  логарифмическом  масштабе  характери¬
зуется  кривой  А  на  фиг.  496.  Реакция  начинает¬
ся  приблизительно  через  50  мин.  и  в  основном
заканчивается  через  300  мин.  В  этом  опыте  ис¬
следуется  не  только  сам  процесс  затвердевания,
но  и  нарастание  цемента  на  поверхностях  излу¬
чателя  и  приемника,  которое  можно  устранить,
изолируя  как  излучатель,  так  и  приемник  от
цемента  слоями  терпентина.  В  последнем  слу¬
чае  ход  тсго  же  процесса  представляется  кри¬
вой  В  на  фиг.  496.  Здесь  реакция  начинается
приблизительно  через  200  мин.  и  заканчивается
через  800  мин.  Эти  опыты  дают  хорошую  повто¬
ряемость  и  показывают,  что  ультразвуковые  вол¬
ны  вполне  пригодны  и  для  таких  целей.
 Венцель  [4393]  недавно  провел  облучение
бетонных  балок  различного  производства  '  зву¬
ковыми  импульсами  частотой  30  кгц;  помимо
определения  упругих  постоянных  бетона,  он
также  показал,  что  таким  способом  можно
находить  разрывы  и  другие  дефекты  в  бетоне
(об  испытании  бетона  при  помощи  ультразвука

444
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 методом  отраженных  импульсов  см.  также  ра¬
боты  Джонса  [3158—3160],  Лесли  и  Чизмана
[4836,  4837,  4838],  Уайтхерста  [5088]  и  работу
[4544].
 2. 	Метод  отраженных  импульсов
 В  противоположность  описанному  выше  ме¬
тоду  просвечивания  был  предложен  и  подробно
разработан  преимущественно  в  Англии  и  США
другой  метод  испытания  материалов,  при  кото¬
ром  дефекты  в  твердых  телах  обнаруживаются
при  помощи  ультразвуковых  импульсов1).
 В  принципе  этот  метод  совершенно  аналоги¬
чен  описанному  в  §  3  настоящей  главы  методу
эхолота,  применяемому  для  обнаружения  погру¬
женных  подводных  лодок,  для  измерения  глу¬
бин  и  т.  п.  Основное  его  отличие  от  применения
эхолота  в  гидроакустике  заключается  в  том,  что
здесь  используются  более  высокие  частоты
(1—10  мггц).  Основное  его  преимущество  перед
методом  просвечивания  состоит  в  том,  что  и  из¬
лучатель  и  приемник  при  методе  отраженных
импульсов  располагаются  на  одной  стороне  ис¬
пытуемого  образца,  который,  следовательно,  дол¬
жен  иметь  лишь  одну  более  или  менее  плоскую
поверхность;  форма  же  образца  не  играет  ника¬
кой  роли.  Кроме  того,  данный  метод  обладает
по  сравнению  с  методом  просвечивания  большей
чувствительностью.  Так,  например,  дефект,  от¬
ражающий  лишь  5%  звуковой  энергии,  вполне
уверенно  обнаруживается  на  фоне  мешающих
импульсов,  не  превосходящих  по  величине  1—2  %.
При  испытании  по  методу  просвечивания  такой
дефект  уменьшил  бы  силу  прошедшего  сквозь
него  звука  до  95%.  Уменьшение  силы  звука
на  5%,  конечно,  не  удалось  бы  установить,  так
как  в  общем  случае  сила  прошедшего  сквозь
образец  звука  вследствие  неидеальной  связи
излучателя  и  приемника  с  образцом,  образо¬
вания  стоячих  волн  и  других  причин  колеблет¬
ся  в  пределах  нескольких  процентов.
 На  фиг.  497  изображен  ультразвуковой  реф-
лектоскоп,  разработанный  Файрстоном  [602—
605,  2795]  и  выпускаемый  фирмой  «Сперри  Про-
дактс»  (Гобокен,  США).  Схема  прибора  показана
на  фиг.  498.  Короткие  импульсы  с  частотой
0,5,  1,  2,25  или  5  мггц  по  гибкому  кабелю  под¬
водятся  от  генератора  G  к  пьезоэлектрическому
кристаллу  К.  Импульсы,  излученные  кристал¬
 лом  К,  отражаются  от  поверхности  исследуемого
образца  W  или  от  имеющегося  внутри  него  де-
 Фиг.  497.  Ультразвуковой  рефлектоскоп
Файрстона.
 г)  Указания  на  возможность  применения  импульс¬
ной  методики  для  ультразвуковой  дефектоскопии  содер¬
жались  еще  в  первых  работах  Соколова  в  1935  г.
[1971].—Прим.  ред.
 Фиг.  498.  Блок-схема  ультразвукового  рефлектоскопа
Файрстона  (а)  и  вид  изображения  на  экране  электрон¬
нолучевой  трубки  (б).
 I—развертка  по  горизонтали  от  кипп-реле  Z,  II—развертка  по
горизонтали  с  отметками  времени,  III—импульс,  излучаемый
кристаллом  К.  IV—излучаемый  импульс  и  импульс,  отражен¬
ный  от  противоположной  поверхности  образца  W,  V—излучае¬
мый  импульс  и  импульсы,  отраженные  от  поверхности  образца
W  и  от  дефекта  F.
 фекта  F;  будучи  приняты  кристаллом,  они
вновь  преобразуются  в  электрическое  напряже¬
ние  и  через  усилитель  V  подаются  на  пластины

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 445
 вертикального  отклонения  электроннолучевой
трубки  R.  К  пластинам  горизонтального  откло¬
нения  подключено  кипп-реле  Z,  осуществляю¬
щее  развертку  по  времени  и  одновременно  через
синхронизирующее  устройство  S  управляющее
генератором  импульсов,  работающим  с  частотой
повторения  порядка  60  гц  и  дающим  импульсы
длительностью  1—Юмксек.  Подключенный  к  пла¬
стинам  вертикального  отклонения  отметчик
времени  М  через  равные  промежутки  дает  отметки
времени,  масштаб  которых  можно  регулировать
так,  чтобы  расстояние  между  соседними  отмет¬
ками  соответствовало  определенной  длине  про¬
бега  звукового  луча  в  испытуемом  образце.  Та¬
ким  образом,  можно,  не  зная  скорости  распро¬
странения  звука  в  образце,  подобрать  масштаб
отметок  времени  так,  чтобы  между  излученным
импульсом  и  импульсом,  отраженным  от  проти¬
воположной  поверхности  образца,  лежало  опре¬
деленное  число  отметок  времени  (см.  фиг.  498,  б).
 Работу  прибора  легко  понять  из  фиг.  499,
на  которой  изображены  две  осциллограммы,
полученные  на  первой  модели  рефлектоскопа
Файрстона.  Верхняя  осциллограмма  получена
облучением  не  имеющего  изъянов  металлического
тела  толщиной  10  см\  слева  виден  излученный
импульс  Р  и  первый  отраженный  от  противопо¬
ложной  поверхности  образца  импульс  S;
в  последующих  строках  осциллограммы  видны
импульсы,  претерпевшие  два,  три  и  т.  д.  отра¬
жения;  амплитуда  их  в  силу  затухания  звука
постепенно  убывает.  Совершенно  иной  вид  имеет
нижняя  осциллограмма,  характеризующая  обра¬
зец  с  дефектом.  Здесь  перед  импульсом  S  мы
видим  меньший  импульс  F,  обусловленный  отра¬
жением  звука  от  дефекта.  Подсчитав  количество
лежащих  между  импульсами  Р  и  F  отметок  вре¬
мени,  мы  можем  судить  о  местоположении  дефек¬
та  в  образце.
 При  измерениях  излучатель  слегка  прижи¬
мается  к  образцу  через  каплю  масла.  Для
испытания  образцов  цилиндрической  формы
можно  применять  и  излучатели  соответствующей
формы.  Прибор  позволяет  обнаруживать  де¬
фекты,  удаленные  от  излучателя  на  расстояние
до  3  м.  Дефекты,  лежащие  так  близко  к  поверх¬
ности  образца,  что  отраженный  от  них  импульс
совпадает  с  излученным  (0—2  см),  можно,  соглас¬
но  Файрстону  [2793,  2794,  2815],  обнаруживать,
помещая  между  излучателем  и  образцом  не  имею¬
щий  дефектов  брусок  того  же  материала  и  как
бы  создавая»тем  самым  искусственную  линию
задержки;  для  устранения  отражения,  обусло¬
вленного  воздушным  зазором  между  образцом
и  дополнительным  бруском,  они  прижимаются
 друг  к  другу  через  слой  масла  (см.  также  рабо¬
ту  [2611]  и  ниже  в  этом  пункте).
 На  фиг.  500  изображен  аналогичный  прибор
для  испытания  материалов  методом  отраженных
сигналов,  выпущенный  фирмой  «Хьюз  энд  сан»
 Фиг.  499.  Изображения  на  экране  рефлекго-
скопа  Файрстона.
 Наверху—при  неповрежденном  образце,  внизу—при
образце  с  дефектом.
 (Лондон).  Он  имеет  раздельные  пьезоэлектриче¬
ские  излучатель  и  приемник,  которые  видны
на  фиг.  500  на  переднем  плане.  Для  облучения
образца  под  косыми  углами  они  снабжены  метал¬
лическими  уголками  и  связаны  между  собой  шар¬
ниром.  В  этой  форме  прибор  служит  для  опреде¬
ления  дефектов,  залегающих  на  глубине  2—15  см.
Для  больших  глубин—до  350  см—применяются
излучатель  и  приемник,  излучающий  и  соответ¬
ственно  принимающий  звук  под  прямыми  угла¬
ми,  причем  они  могут  быть  приближены  друг
к  другу  на  расстояние  6  мм.  Излучатель  и  .прием¬
ник  при  помощи  кабелей,  имеющих  в  длину
около  90  см,  связаны  с  электроннолучевым  ос¬
циллографом,  служащим  индикатором  и  одно¬
временно  генератором  импульсов.  Собственная

446
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 частота  кварцев  составляет  2,5  мггц.  С  помощью
переключателя  можно  включать  частоты  0,625,
1,25,  2,25  и  2,5  мггц.  Только  в  последнем  случае
кварцы  работают  на  собственной  частоте.  При
этом  чувствительность  прибора  максимальна,
однако  здесь  сказываются  даже  небольшие  неров¬
ности  поверхности  образца,  такие,  например,
как  пористость  его  материала.  На  более  низких
же  частотах  это  менее  заметно.  На  частотах
0,625  и  1,25  мггц  можно  облучать  материалы,
которые  на  более  высоких  частотах  оказываются
 Фиг.  500.  Ультразвуковой  прибор  для  испытания  ма¬
териалов  фирмы  «Хьюз  энд  сан».
 звуконепроницаемыми.  Помимо  всего  прочего,
на  излучатель  можно  также  подавать  сигнал
с  непрерывным  спектром  частот.
 На  фиг.  501  изображен  первый  немецкий
ультразвуковой  рефлектоскоп,  выпущенный  в
1950  г.  фирмой  «Крауткремер,  Гезельшафт
фюр  Электрофизик»  (Кельн).  Прибор  состоит
из  пьезоэлектрического  излучателя,  связанного
с  питающим  устройством  гибким  кабелем.  На
передней  панели  питающего  устройства  в  верх¬
нем  левом  углу  расположена  электроннолуче¬
вая  трубка,  на  которой  изображаются  звуковые
импульсы,  а  также  ряд  органов  управления.
Верхняя  правая  ручка  служит  для  включения
прибора  и  фокусировки  пятна  на  экране  трубки;
следующая  ручка  служит  для  установки  излу¬
чаемого  импульса  на  нулевую  отметку  помещен¬
ной  перед  эраном  трубки  шкалы,  имеющей  пять
делений.  Нижняя  правая  ручка  представляет
собой  переключатель,  позволяющий  менять  цену
делений  на  шкале  (масштаб);  прибор  предназна¬
чен  для  испытания  стальных  изделий  толщиной
 5, 	25,  75,  250  и  500  сму  поэтому  одно  деление
шкалы  в  зависимости  от  положения  переклю¬
чателя  соответствует  толщине  стального  изде¬
лия  1,  5,  15,  50  и  100  см.  Две  ручки,  расположен¬
ные  над  переключателем,  позволяют  регулиро¬
вать  длину  излучаемых  импульсов  и  коэффициент
усиления  в  приемной  части  прибора.  Наконец,
последняя  ручка  служит  для  корректировки
масштаба  при  испытании  изделий,  выполненных,
из  материалов,  скорость  звука  в  которых  отли¬
чается  от  скорости  звука  в  стали.
 Фиг.  501.  Ультразвуковой  прибор  для  испытания
материалов  фирмы  «Крауткремер».
 Для  документации  результатов  измерений
к  прибору  прилагается  фотокамера  (на  фиг.  501
показана  справа),  которая  может  крепиться
перед  экраном  трубки  и  снабжена  дистанцион¬
ным  управлением.  Частота  ультразвуковых  им¬
пульсов  определяется  излучателем  (см.  [2612]);
обычно  собственные  частоты  головок  состав¬
ляют  1,  2,  3,  4  и  6  мггц.  Частота  повторения  им¬
пульсов,  которая  в  американских  и  английских
приборах  обычно  равна  частоте  сети,  в  немецком
приборе  меняется  с  изменением  масштаба.  Так*
например,  при  масштабе  5  см  частота  повторения*
составляет  1Q00  гц.  Столь  большая  частота  повто¬
рения  позволяет  получать  на  экране  трубки  рав¬
номерно  освещенные,  светлые  и  неподвижные-
изображения  при  всех  масштабах.
 На  фиг.  502  изображен  другой  немецкий
рефлектоскоп  фирмы  «Сименс-Райнигер  Верке»'
(Эрланген).  Этот  прибор  может  работать  на  ча¬
стотах  0,5,  1,  2,5  и  5  мггц.  Соответствующая,
частота  устанавливается  при  помощи  переклю¬
чателя,  расположенного  в  нижнем  левом  углу
передней  панели.  Правая  нижняя  ручка  служит?

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 447
 для  регулировки  усиления  приемной  части  при¬
бора.  Ручки,  расположенные  в  центре,  служат
для  установки  ширины  импульсов  и  смещения
их  на  экране  трубки  по  горизонтали.  Ручки,
расположенные  несколько  выше  по  сторонам,
предназначены  для  регулировки  высоты  импуль¬
сов  и  установки  отметок  времени.  Последние
имеют  вид  небольших  прямоугольных  импуль¬
сов  и  делят  ось  абсцисс  на  экране  трубки  на
равные  отрезки,  соответствующие  интервалам
в  2,  5,  15,  50  и  150  мксек.  Слева  от  трубки  распо¬
ложены  ручки,  регулирующие  яркость  и  фоку¬
сировку  пятна  на  экране,  а  справа—ручки,
позволяющие  установить  любой  желаемый  диа¬
пазон  измерений  от  9  до  870  см  в  стали.  Этот
прибор,  так  же  как  и  описанный  выше,  может
комплектоваться  с  раздельными  излучающей
и  приемной  головками,  что  позволяет  исполь¬
зовать  его  и  при  испытаниях  методом  просвечи¬
вания.
 Фиг.  502.  Ультразвуковой  рефлектоскоп  фир¬
мы  «Сименс-Райнигер  Верке».
 На  фиг.  503  в  качестве  примера  изображена
рефлектограмма,  полученная  при  испытаниях
дефектной  стальной  оси  длиной  300  мм  и  диа¬
метром  60  мм.  Здесь  А—излучаемый  импульс,
В—импульс,  отраженный  от  противоположного
конца  оси,  и  F—импульс,  отраженный  от  дефект¬
ной  точки  оси,  отстоящей  от  правого  конца  при¬
близительно  на  50  мм1).
 Аналогичные  рефлектоскопы  выпускаются
фирмами  «Дойтч  унд  Браншайд»  (Вупперталь),
«Леефельд  унд  К°»  (Геппенгайм)  и  «Сосьетэ  де
Конденсасьон  %  э  д’Апликасьон  Меканик».
 1)  На  фиг.  503,  а  также  на  фиг.  505  и  499  приведены
негативы  изображений  на  экранах  трубок.
 (Париж).  Сообщения  о  советских  импульсных
ультразвуковых  дефектоскопах  содержатся  в  ра¬
ботах  Соколова  [4131,  4133].  Соображения  Q
конструировании  ультразвуковых  импульсных
приборов  приводит  Шмаух  [4997].
 Фиг.  503.  Рефлектограмма
стальной  оси  длиной  300  мм
и  диаметром  60  мм,  имею¬
щей  дефект.'
 При  работе  с  ультразвукрвыми  рефлекто-
скопами  следует  иметь  в  виду  некоторые  обстоя¬
тельства,  на  которых  мы  сейчас  кратко  остано¬
вимся.  Оптимальная  частота  ультразвука  опре¬
деляется  в  первую  очередь  кристаллической
структурой  испытываемого  изделия1.  Как  мы
видели  в  гл.  V,  §  2,  ультразвуковые  волньь
высокой  частоты,  т.  е.  малой  длины  волны,
в  материалах  с  крупной  кристаллической  решет¬
кой  претерпевают  очень  сильное  рассеяние.
Поэтому  они  способны  проникать  в  материал
лишь  на  небольшую  глубину  и,  кроме  того,
отражения  от  границ  зерен  материала  создают
на  экране  трубки  значительный  шумовой  фон,
на  котором  импульсы,  отраженные  от  поверх¬
ностей  изделия  и  дефектов  в  нем,  выделяются
лишь  незначительно  (см.  также  §  8,  п.  2  настоя¬
щей  главы).  Поэтому  начинать  испытания  всегда
следует  на  возможно  более  низкой  частоте,  осо¬
бенно  если  испытываемый  образец  имеет  зна¬
чительную  толщину.
 В  табл.  93  приведены  для  различных  мате¬
риалов  и  заданных  частот  наибольшие  значения
толщины  материала,  при  которых  еще  можно
проводить  испытания  при  помощи  рефлектоско-
пов;  эта  таблица  составлена  по  данным  Кэрли-
на  [2230].  При  хорошо  обработанной  поверхности
и  мелкозернистом  материале  на  частоте  2  мггц  уда¬
ется  перекрыть  толщину  8  ж.  Особенно  неудачны¬
ми  оказываются  соотношения  для  чугуна.  Соглас¬
но  исследованиям  Зеемана  [5012],  акустические
свойства  чугуна  зависят  от  количества  и  формы
вкраплений  графита.  С  увеличением  содержания,
графита  и  укрупнением  его  зерен  акустическая
прозрачность  чугуна  падает  и  одновременно  не¬
сколько  уменьшается  скорость  звука  в  нем.

448
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвуки
 Таблица  93
 НАИБОЛЬШИЕ  ЗНАЧЕНИЯ  ТОЛЩИНЫ  МАТЕРИАЛА,
 ПРИ  КОТОРЫХ  НА  ЗАДАННЫХ  ЧАСТОТАХ  ЕЩЕ  МОЖНО
ПРОВОДИТЬ  ИСПЫТАНИЯ  ПРИ  ПОМОЩИ
РЕФЛЕКТОСКОПОВ
 (по  Кэрлину)
 Толщина  материала  (м)
 1  мггц
 2,25  мггц
 5  мггц
 Сталь
 слитки
 0,7-1,2
 0,3—0,7
 0,3
 болванки  и  заготовки
 1,8—2,4
 0,9—1,2
 0,3—0,6
 прокат
 7—8
 3—8
 1,5—2,5
 холоднотянутая.  .  .
 7—8
 5—6
 2—3
 поковки
 7—8
 7—8
 7—8
 Стальное  литье
 с  малым  содержанием
 углерода
 5—6
 3—5
 2—3
 со  средним  содержа¬
 нием  углерода  .  .
 4—6
 2—3
 1,5-2,5
 с  большим  содержа¬
 нием  углерода  .  .
 4—5
 2—3
 1—2
 легированное  литье
 5—6
 4—5
 2—3
 Чугун
 серый
 со
 о
 1
 (N
 О
 0,05—0,1
 0—0,05
 ковкий  чугун  и  поко¬
 вочное  железо  .  .
 2—3
 1—1,5
 0,15—0,3
 Алюминий
 литье
 4—5
 2,5—3
 2,5—3
 фасонно-прокатанный
 или  обработанный
 7—8
 7—8
 7—8
 Медь  обработанная  .  .  .
 0—0,3
 Латунь  и  бронза
 мелкозернистое  литье
 0—0,5
 обработанная  ....
 0,3—1
 Никель
 0,3—1
 0,3—0,6
 0,15—0,3
 обработанный  ....
 2,5—3
 1,5—2,5
 1—1,5
 0,05
 Поэтому  при  акустических  испытаниях  чугун¬
ных  изделий  следует  применять  возможно  более
низкие  частоты  и  для  укорочения  пути  звуковых
волн  по  возможности  работать  методом  просве¬
чивания  с  раздельными  излучающей  и  приемной
головками.
 Преимуществом  высоких  частот  является  воз¬
можность  более  острой  фокусировки  звукового
луча  и  как  следствие—большая  чувствительность
к  небольшим  изъянам  з  испытуемом  изделии.
В  табл.  94  приведены  значения  половины  угла
 раскрытия  0,  которые  можно  обеспечить  на  раз¬
личных  частотах  в  стали  (с  =5850  м/сек)  при  диа¬
метре  излучающей  поверхности  D;  расчет  про¬
изводился  по  формуле  sin  0=1,22  \!D  (см.  п.  1
настоящего  параграфа).  Следует,  однако,  иметь
в  виду,  что  приведенные  в  таблице  цифры  спра¬
ведливы  лишь  при  расстояниях  от  излучателя,
превышающих  /0;  на  более  близких  расстояниях
зависимости  оказываются  несколько  сложнее.
В  первом  приближении  можно  считать,  что  в  не¬
посредственной  близости  от  излучателя  звуковая
энергия  распространяется  в  цилиндре,  диаметр
которого  равен  диаметру  излучателя.  Длина
этого  цилиндра  /0  приближенно  может  быть  рас¬
считана  по  формуле  l0^D2/4\;  соответствующие
значения  10  приведены  в  табл.  94.
 Таблица  94
 ПОЛОВИНА  УГЛА  РАСКРЫТИЯ  0  И  НАПРЯЖЕННОСТЬ
БЛИЖНЕЙ  ЗОНЫ  10  ДЛЯ  РАЗЛИЧНЫХ  ЧАСТОТ  f
И  ДИАМЕТРОВ  ИЗЛУЧАЮЩЕЙ  ПОВЕРХНОСТИ  D
ПРИ  ИЗЛУЧЕНИИ  В  СТАЛЬ
 (по  Лутшу)
 f,  мггц
 Ху  мм
 D,  мм
 0,  град.
 /о,  мм
 5
 1,17
 24
 3,4
 123
 5
 1,17
 12
 6,8
 31
 2,5
 2,34
 24
 6,8
 61
 2,5
 2,34
 12
 13,8
 15
 1
 5,85
 48
 8,5
 99
 1
 5,85
 24
 17,0
 23
 0,5
 11,7
 48
 17,3
 50
 Излучатели  с  большим  углом  раскрытия
имеют  то  преимущество,  что  они  позволяют  обна¬
руживать  дефекты,  расположенные  сбоку  и  скры¬
тые  различными  выступами,  выточками  и  т.  п.
(см.,  например,  фиг.  504).
 Как  мы  уже  указывали  в  гл.  V,  §  1,  п.  3,
при  просвечивании  длинных  предметов  с  глад¬
кими  боковыми  поверхностями  звуковая  волна,
падающая  на  боковую  поверхностью  под  боль¬
шим  углом,  может  породить  сдвиговую  волну,
отражающуюся  под  углом,  не  равным  углу  па¬
дения,  а  меньшим.  Эта  сдвиговая  волна  пересекает
изделие  и  отражается  от  противоположной  по¬
верхности  под  разными  углами  частично  в  виде
продольной,  а  частично  в  виде  сдвиговой  волны
(см.  фиг.  429).  Поскольку,  во-первых,  часть  этих
волн  проходит  более  длинный  путь,  и,  во-вторых,
скорость  сдвиговых  волн  меньше,  чем  продоль¬

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 449
 ных,  постольку  эти  волны  проявляются  в  виде
серии  дополнительных  эхо-сигналов,  следующих
за  основным,  отраженным  от  противоположной
излучателю  поверхности  изделия.
 Примером  может  служить  рефлектограмма,
показанная  на  фиг.  505;  она  получена  просвечи¬
ванием  стальной  оси  длиной  300  мм  и  диаметром
60  мм  на  частоте  2,5  мггц.  Эхо-сигналы  R19  R2
 Фиг.  504.  Испытание  проточен¬
ной  оси  при  помощи  излучателя,
работающего  на  низкой  частоте
и  дающего  звуковой  луч  с  боль¬
шим  углом  раскрытия.
 и  R3  соответствуют  одно-,  двух-  и  трехкратному
пробегу  всей  оси  и  нормальному  отражению  от
противоположного  конца.  За  этими  основными
эхо-сигналами  на  равных  расстояниях  следуют
последовательности  дополнительных  эхо-сигна¬
лов.  Чтобы  устранить  мешающее  действие  таких
 Фиг.  505.  Рефлектограмма
стальной  оси,  полученная
при  неправильной  установке
развертки  рефлектоскопа.
 За  каждым  эхо-сигналом,  отра¬
женным  от  конца  оси,  следует
серия  эхо-сигналов,  обуслов¬
ленных  поперечными  волнами.
 дополнительных  эхо-сигналов,  целесообразно
развертку  на  экране  рефлектоскопа  настраивать
так,  чтобы  первый  основной  эхо-сигнал  прихо¬
дился  на  правый  край  рефлектограммы.  С  дру¬
гой  стороны,  дополнительные  эхо-сигналы  мож¬
но  использовать  для  определения  упругих  по¬
стоянных  материала,  из  которого  выполнено
испытуемое  изделие  (см.  гл.  V,  §  1,  п.  3).
 Особое  внимание  следует  уделять  вопросу
о  связи  излучателя  с  испытуемым  изделием.  При
 29 	Л.  Бергман
 гладких  поверхностях  в  качестве  связующей
жидкости  можно  применять  жидкое  машинное
масло;  при  шероховатых  поверхностях  целесо¬
образнее  использовать  более  вязкие  масла  и  даже
глицерин.  Для  особенно  грубых  поверхностей
(слитки,  необработанный  фарфор)  следует  при¬
менять  специальную  связующую  пасту,  выпу¬
скаемую  фирмами-изготовителями  рефлектоско-
пов.  При  массовых  испытаниях  в  некоторых  слу¬
чаях  в  качестве  связующей  жидкости  можно  при¬
менять  и  воду,  добавляя  к  ней  специальные
примеси  для  уменьшения  поверхностного  натя¬
жения.  Кэрлин  [2612]  и  Эрвин  12755]  для  обес¬
печения  равномерного  прижатия  к  изделию  при¬
меняют  излучатели  со  специальными  пружинами
(см.  фиг.  119).
 Согласно  Файрстону  [2793],.  переход  зву¬
ковых  волн  из  излучателя  в  изделие  можно  за¬
метно  улучшить,  прокладывая  между  излуча¬
телем  и  изделием  тонкую  металлическую  фольгу
(лучше  всего  из  олова),  покрытую  с  обеих  сторон
пленкой  масла.  Оптимальная  толщина  фольги
зависит  от  частоты  ультразвука  и  вида  поверх¬
ности  изделия.  О  характере  этой  зависимости
можно  судить  по  кривым,  изображенным  на  фиг.
506  и  построенным  по  измерениям  Лутша  [3454];
по  оси  абсцисс  здесь  отложена  толщина  оловян¬
ной  фольги,  а  по  оси  ординат—амплитуда  эхо-си¬
гналов  на  экране  рефлектоскопа,  полученных
при  облучении  стальных  изделий  в  неизменных
условиях.  Чувствительность  приемной  части
прибора  при  работе  с  каждой  из  поверхностей
подбиралась  так,  чтобы  максимальные  ампли¬
туды  эхо-сигналов  во  всех  случаях  были  равны
друг  другу.  Из  фиг.  506  видно,  что  толщина  фоль¬
ги  особенно  критична  на  высоких  частотах  и  при
грубых  поверхностях  изделия  и  что  при  правиль¬
ном  выборе  толщины  фольги  имеет  место  весьма
ощутимое  улучшение.
 Применение  такой  оловянной  фольги  особен¬
но  важно  в  тех  случаях,  когда  по  условиям  из¬
мерений  между  излучателем  и  изделием  должно
находиться  вспомогательное  тело,  образующее
искусственную  линию  задержки  (см.  выше
в  этом  пункте).
 Файрстон  12793,  2796]  показал,  что  при  по¬
мощи  рефлектоскопа  можно  обнаруживать  и  изъ¬
яны,  расположенные  у  поверхностей  тонких  пла¬
стинообразных  изделий;  для  этого  нужно  посы¬
лать  звуковые  волны  в  изделие  под  тупым  углом
ц  поверхности  и  принимать  их  под  таким  же  углом
(см.  также  12610]).  В  гл.  V,  §  1  п.  1  мы  на  при¬
мере  фиг.  377  доказали,  что  при  наклонном  па¬
дении  продольных  волн  из  среды  1  в  среду  2
с  большей  скоростью  звука  может  иметь  место

450
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 такой  случай,  когда,  начиная  с  некоторого  угла
падения,  продольная  волна  на  границе  между
средами  претерпевает  полное  отражение  и  вереде
 2 	возбуждается  только  сдвиговая  волна.
 для  этой  цели  он  установил  кварц  в  небольшом,
заполненном  ртутью  сосуде  на  шарнире.  Своей
открытой  частью  сосуд  прижимался  к  испыты¬
ваемому  изделию.  Такая  конструкция,  обладаю-
 Фиг.  506.  Зависимость  амплитуды
эхо-сигнала  от  толщины  оловянной
фольги,  проложенной  между  излуча¬
телем  и  испытуемым  образцом.
 Именно  эти  сдвиговые  волны  используются
в  рефлектоскопах,  снабженных  так  называемыми
угловыми  головками;  внешний  вид  одной  из  та¬
ких  головок  изображен  на  фиг.  507,  а  разрез—
на  фиг.  508.  Собственно  кварц  Q  соединен  с  вы¬
полненной  из  плексигласа  призмой  Р,  прижи¬
маемой  при  испытаниях  к  изделию.  К  прибору
Крауткремера,  например,  придаются  угловые
головки,  обеспечивающие  в  стали  излучение  под
углами  а,  равными  35,  45,  60,  70  и  80°.  Призмы
угловых  головок  можно  выполнять  не  только
из  плексигласа,  но  и  из  свинца,  который  теоре¬
тически  благодаря  более  высокому  акустическо¬
му  сопротивлению  рс  обеспечивает  лучший  пере¬
ход  звуковой  энергии  в  испытываемое  изделие.
На  практике,  однако,  применение  слоя  масла,
избежать  которого  нельзя,  сводит  указанное
преимущество  на  нет.
 В  своем  первом  устройстве  Файрстон  исполь¬
зовал  преломление  на  границе  ртуть—металл;
 Фиг.  507.  Угловая  головка  к  реф-
лектоскопу  фирмы  «Крауткремер».
 щая  весьма  высокой  чувствительностью,  при¬
годна,  конечно,  только  для  лабораторных  иссле¬
дований;  на  практике  ее  нельзя  применять  хотя
бы  из-за  ядовитости  ртути.
 Описания  головок  с  регулируемым  углом  па¬
дения  звуковых  волн  можно  найти  в  двух  патент¬
ных  заявках  Меша  [4879]  и  Уебба  [5083].  В  кон¬
струкции  Меша  между  кварцем  и  изделием  по¬
мещаются  два  клина  из  плексигласа.  Изменение
угла  падения  достигается  вращением  клиньев
друг  относительно  друга.  Конструкция  Уебба
показана  в  разрезе  на  фиг.  509.  Кварц  Q  излу¬
чает  звуковые  волны  в  плексигласовую  деталь  Рг\
 Ф  и  г.  508.  Принцип  действия  угло¬
вой  головки.
 при  вращении  кварца  Q  вокруг  точки  А  де¬
таль  Рг  своей  внешней  цилиндрической  поверх¬
ностью  перемещается  по  вогнутой  цилиндриче¬
ской  поверхности  детали  Р2,  также  выполненной
из  плексигласа.
 Важно,  что  при  этих  экспериментах  наклон
кварца  подбирается  таким,  чтобы  в  испытывае¬
мом  изделии  возбуждались  только  сдвиговые,

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 451
 или  поперечные,  волны.  На  фиг.  510  показано,
как  такие  волны  многократно  отражаются  от
поверхностей  тонкой  пластинки.  Если  в  пла¬
стинке  имеется  трещина  А,  раздвоение  D  или
дефектный  сварочный  шов  F,  то  в  этих  точках
сдвиговые  волны  частично  или  полностью  отра¬
жаются  обратно,  и  на  экране  рефлектоскопа  мы
 Фиг.  509.  Звуковая  головка  с
регулируемым  углом  облучения.
 видим  отраженный  импульс.  Определяя  по  по¬
ложению  такого  отраженного  импульса  место
повреждения,  следует  иметь  в  виду,  что  скорость
сдвиговых  волн  cL  меньше,  чем  скорость  про¬
дольных  волн  с1,  на  которые  обычно  настраи¬
вается  рефлектоскоп.  Для  большинства  твердых
тел  ct/c^l/y  3=0,58.  Чтобы  проследить  путь
сдвиговых  волн  в  испытываемой  пластинке,
нужно  знать  расстояние  р  от  излучателя  до  точ¬
ки  первого  отражения.  Его  можно  определить,
исходя  из  толщины  пластинки  d  и  угла  падения
звуковых  волн  а:  р  =2d  tg  а  (см.  508).  Множитель
2tga,  на  который  нужно  умножить  толщину  пла¬
стинки,  обычно  гравируется  на  звуковой  головке.
 Фиг.  510.  Применение  угловой  головки
для  испытания  листовых  материалов  на
раздвоения  и  прочность  сварных  швов.
 Помимо  величины  р,  полезно  знать  также  и  длину
пути,  который  пробегает  в  пластинке  звуковая
волна;  ее  можно  найти  по  формуле  s=d/cos  a.
 Метод  возбуждения  сдвиговых  волн  при  на¬
клонном  падении  звукового  луча  особенно  ценен
для  исследования  сварных  швов.  Чтобы  надежно
проверить  все  точки  шва,  следует  перемещать
головку  вдоль  шва,  двигая  ее  зигзагами  и  од¬
новременно  несколько  поворачивая  относительно
вертикальной  оси  (фиг.  511);  при  этом  достигается
 по  возможности  нормальное  падение  звуковых
волн  на  дефект,  если  таковой  имеется.  В  тех  слу¬
чаях,  когда  высота  шва  велика  по  сравнению
с  толщиной  изделия,  целесообразно  несколько
спиливать  шов,  так  как  возвышающийся  шов
может  обусловить  отражения,  которые  замаски¬
руют  дефект.
 Файрстон  [2793,  2796]  показал,  что  испыта¬
ния  изделий  при  помощи  рефлектоскопов  можно
производить,  используя  и  поверхностные  волны
(волны  Релея,  см.  гл.  V,  §  1).  Такие  волны  воз¬
буждаются,  например,  кварцами,  подобными
изображенному  на  фиг.  75,  б,  и  распространяют¬
ся  только  в  непосредственной  близости  от  поверх¬
ности  изделия,  поэтому  они  особенно  пригодны
для  обнаружения  поверхностных  трещин  и  де¬
фектов,  а  также  для  проверки  на  однородность
очень  тонких  листов.  Поверхностные  волны
распространяются  и  вдоль  кривых  поверхно¬
стей,  но  отражаются  на  острых  углах  и  краях.
Они  также  претерпевают  дисперсию,  которая
зависит  от  частоты  и  толщины  изделия.  Поэтому
следует  обращать  внимание  на  различие  между
 Фиг.  511.  Испытание  сварных  швов  при
помощи  угловой  головки.
 фазовой  и  групповой  скоростями  поверхност¬
ных  волн;  длина  волны  определяется  фазовой
скоростью,  а  расстояние  до  отраженного  им¬
пульса—групповой.
 Файрстон  и  Фредерик  [606]  для  измерения
групповой  скорости  поверхностных  волн  раз¬
работали  специальный  интерферометр,  в  кото¬
ром  от  рефлектоскопа  одновременно  возбуж¬
даются  поверхностная  звуковая  волна  в  испы¬
туемом  изделии  и  продольная  волна  в  ртутной
линии  задержки  переменной  длины.  На  экране
рефлектоскопа  наблюдаются  импульсы,  отра¬
женные  как  в  изделии,  так  и  в  линии  задержки,
и  длина  последней  регулируется  до  полного  сов¬
мещения  обоих  отраженных  импульсов.
 До  сих  пор  мы  говорили  только  об  испытаниях
изделий  с  плоскими  поверхностями.  Однако  ника¬
ких  трудностей  не  представляет  и  испытание
изделий  с  поверхностями,  имеющими  постоянный
радиус  кривизны,—круглых  стержней,  труб
 29*

452
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 и  т.  п.  Если  радиус  кривизны  поверхности  из¬
делия  превосходит  200  мм,  то  при  нормальном
падении  звуковых  волн  испытания  можно  про¬
изводить,  используя  обычные  плоские  кварцы;
при  проверке  на  продольные  трещины  плоские
кварцы,  правда,  с  некоторым  уменьшением  чув¬
ствительности,  можно  применять  при  радиусах
 Фиг.  512.  Угловая  головка
для  испытания  труб.
 кривизны  до  40  мм.>  При  еще  более  тонких  круг¬
лых  изделиях  между  кварцем  и  изделием  при¬
ходится  прокладывать  специальную  согласую¬
щую  деталь,  которую  лучше  всего  выполнять
из  плексигласа.  Работая  с  угловыми  головками,
такой  согласующей  деталью  приходится  поль¬
зоваться  во  всех  случаях.
 На  фиг.  512  показано  испытание  стенки  трубы
при  помощи  сдвиговых  волн.  Волны,  обежавшие
по  стенке  трубы  полный  круг,  падают  на  излу¬
чатель  под  таким  углом,  что  не  вызывают  никаких
 Фиг.  513.  Угловая  головка  с  дву¬
мя  кварцами  для  испытания  труб.
 показаний  на  индикаторе  рефлектоскопа.  Дру¬
гими  словами,  отраженного  от  конца  изделия
эхо-сигнала  здесь  не  возникает,  поэтому  отпа¬
дает  возможность  проверки  контакта  между
излучателем  и  изделием.  Этот  недостаток  можно
устранить,  например,  при  помощи  головки  с  дву¬
мя  кварцами  (фиг.  513).  Волна,  обежавшая  вокруг
трубы,  создает  эхо-сигнал  на  другом  кварце;
при  этом  всякий  дефект  приводит  к  появлению
на  экране  рефлектоскопа  двух  импульсов  и  место¬
положение  дефекта  находится  по  их  относитель¬
ному  расположению.  Таким  методом  можно  бы¬
стро  проверять  стальные  баллоны  [4814].
 Согласно  новым  исследованиям  Мартина  и
 .Вернера  [4861],  посылая  звуковые  волны  в  ис¬
пытываемое  изделие  наклонно,  можно  проверять
укрепленные  своими  наружными  концами  оси
электровозов  и  товарных  вагонов,  которые
невозможно  облучать  с  торцевой  поверхности.
 Выше  уже  неоднократно  говорилось,  что
при  испытании  изделий  импульсным  методом
можно  обнаруживать  дефекты,  расположенные
лишь  на  некотором  удалении  от  излучателя.
Если  дефект  расположен  столь  близко  к  излу¬
чателю,  что  время  пробега  звуковой  волны  до
него  и  обратно  меньше  длительности  импульса,
то  на  экране  отраженный  импульс  накладывается
на  излучаемый,  а  излучатель  не  успевает  пере¬
ключиться  в  режим  приема.  На  это  переклю¬
чение  требуется  время  порядка  10~6  сек.  Сле¬
дует  также  учесть,  что  известное  время  требует¬
ся  для  восстановления  чувствительности  усили¬
теля  в  приемной  части  прибора.  Все  это  приво¬
дит  к  тому,  что,  например,  в  железе  можно  обна¬
руживать  изъяны,  удаленные  от  излучателя
не  менее  чем  на  7  мм.  Включение  между  излу¬
чателем  и  приемником  линии  задержки,  о  чем
мы  говорили  выше,  увеличивает  время  пробега
звуковой  волны  до  дефекта  и  обратно;  однако
при  этом  на  границе  между  линией  задержки
и  изделием  возникают  отражения,  затрудняю¬
щие  работу  оператора.
 Для  испытания  на  раздвоение  листов,  тол¬
щина  которых  меньше  7—10  мм,  удобно  приме¬
нять  метод  многократных  отражений.  При  этом
рефлектоскоп  настраивают  на  измерение  сильнЬ
удаленных  изъянов  (медленна^  развертка)  и
наблюдают  последовательность  равноотстоящих
друг  от  друга  эхо-сигналов,  обусловленных  мно¬
гократным  отражением  звуковых  волн  от  излу¬
чателя  и  противоположной  поверхности  листа.
Такие  эхо-сигналы  повторяются  до  тех  пор,  пока
вся  энергия  волны  не  будет  поглощена  или  рас¬
сеяна.  Например,  если  толщина  листа  соста¬
вляет  4  мм,  то  на  расстоянии,  соответствующем
 4 	мм,  возникает  невидимый  эхо-сигнал,  а  далее
на  расстояниях,  соответствующих  8,  12,  16  мм,
возникают  эхо-сигналы,  видимые  на  экране.
Раздвоение  листа  приводит  к  сокращению  рас¬
стояний  между  видимыми  многократными  эхо-
сигналами.  Таким  же  способом  можно  проверять
соединение  с  листовыми  изделиями  эмалевых
и  плакирующих  покрытий  и  т.  п.  Например,  если
облучать  листовое  изделие  через  слой  эмали,
то  возникают  многократные  эхо-сигналы,  рас^
стояния  между  которыми  соответствуют  тол¬
щине  изделия  и  слоя  эмали.  При  нарушении
соединения  между  эмалью  и  металлом  эти  много¬
кратные  эхо-сигналы  исчезают.

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 453
 Приведенные  данные  говорят  о  том,  что
ультразвуковая  дефектоскопия  играет  теперь
весьма  важную  роль.  Благодаря  компактности
ультразвуковых  рефлектоскопов  с  их  помощью
можно  проверять  самые  различные  детали  и  из¬
делия:  тяжелые  поковки  [1947,  2788,  3320,  3821,
3970а,  4121,  4634,  4665,  4668,  4746,  4902],  литые
железные  трубы  и  болванки  [531,  2413,  2866,
4121,  4595,  5162],  бронзовое  литье  [4949],  алю¬
миниевые  блоки  [1992,  4169,  5031],  баллоны
 Важное  значение  рефлектоскопы  приобрели
при  испытании  высоковольтных  изоляторов  и
других  керамических  изделий  на  трещины  и  внут¬
ренние  раковины  12411,  2873,  3850,  4113,  4678].
Ультразвук  применялся  и  для  проверки  бетона
на  трещины  и  разрывы  [3158—3160, 	4544,
 4836,  4838,  5088,  5160].  Более  подробные  сведе¬
ния  об  испытании  ультразвуком  сварных  швов,
котлов  и  трубопроводов  можно  найти  в  работах
[298,  299,  507,  2607,  3102,  3309,  3320,  3820,
 для  сжатого  газа  [413,4814,  5013,  5014],  роторы
генераторов  [3320,  4770,  4791],  маховики,  оси
и  лопатки  газовых  турбин  [4561],  а  также  раз¬
личные  другие  детали  [4895].  Так,  например,
при  помощи  ультразвука  можно  проверять  ва¬
гонные,  паровозные,  автомобильные  и  т.  п.  оси
на  наличие  в  них  столь  опасных  поперечных  тре¬
щин  и  тем  самым  осуществлять  текущее  наблю¬
дение  за  такими  осями  [1947,  2220,  3491,  4684,
4744,  4861,  5139];  при  этом  нет  никакой  необ¬
ходимости  вынимать  испытываемую  ось.  В  ка¬
честве  примера  на  фиг.  514  показано,  как  про¬
изводится  испытание  вагонной  оси.  В  случае
неповрежденной  оси  мы  получаем  картину,  изо¬
браженную  на  фиг.  514,6;  ось  же  с  изъяном  дает
картину,  представленную  на  фиг.  514,в.  При
таких  испытаниях  следует  лишь  иметь  в  виду,
что  обнаружение  трещины  наталкивается  на
трудности,  если  в  нее  проникло  масло.  Однако
опытный  оператор  может  отличить  исправную
ось  от  дефектной  и  в  этом  случае  (см.  также
[3030,  3904J).
 4114,  4323,  4547,  4550,  4554,  4632,  4661,  4733,
4809,  4912,  5031,  5114,  5133,  5146].  Испытание
паропроводов  и  трубопроводов  высокого  давле¬
ния  освещено  в  работах  [3590,  4559,  461$].
 Дальнейшие  подробности  об  ультразвуковой
дефектоскопии  и  ее  применениях  см.  в  работах
[112,  275,  378,  411—413,  447,  456,  497,  509,
1301,  1410,  1773,  1919,  1960,  2093,  2340,  2413—
2418,  2671,  2691,  2745,  2752,  2814,  2966,  2933,
3419,  3454,  3637,  3877,  3906—3908,  3910,  4107,
4156,  4157,  4189,  4321,  4425,  4593,  4692,  4705,
4747,  4764,4810,  4812,  4815,4889,  5124,  5137],
а  также  в  патентах  [2609,  2672,  2674,2675,  2746]  .
 3. 	Резонансный  метод
 Как  известно,  всякая  механическая  система,
например  стержень  или  пластинка,  может  быть
возбуждена  на  основной  частоте  и  на  последова¬
тельности  высших  гармонических  составляющих.
Так,  например,  резонанс  пластинки  имеет  место
тогда,  когда  толщина  ее  d  и  длина  волны  воз¬
 Фиг.  514.  Испытание  вагонной  оси  на  поперечные  трещины  при  помощи  ультразвука.

454
 Глава  VL  Различные  применения  ультразвука
 буждаемого  колебания  в  материале  пластинки  X
или  частота  его  /  удовлетворяют  соотношению
 (338)
 # 	где  сь—скорость  распространения  продольных
звуковых  волн  в  материале  пластинки,  a  k—по¬
рядок  возбуждаемых  собственных  колебаний.
 Фиг.  515.  Ультразвуковой  измеритель  толщины
Эрвина  и  Рассвейлера.
 Если,  согласно  выражению  (298),  выразить  ско¬
рость  звука  cL  через  модуль  упругости  Е  и  коэф¬
фициент  поперечного  сжатия  а,  то  выражение
(338)  примет  вид
 Таким  образом,  зная  скорость  звука  в  данном
образце  cL  или  его  упругие  постоянные,  можно,
измерив  резонансную  частоту,  найти  толщину
образца  [2990].
 На  фиг.  515  показан  прибор,  построенный  для
этой  цели  Эрвином  и  Рассвейлером  [562—565,
2753,  2754,  2756,  3834];  они  назвали  этот  при¬
бор  «сонигейдж»1).  Пьезоэлектрический  излу¬
чатель  возбуждается  на  частоте,  изменяющейся
в  пределах  октавы  от  1,3  до  2,6  мггц;  изменение
 *)  Аналогичный  прибор  выпускается  фирмой  «Фото-
кон  Ризерч  Продактс»  (Пасадена,  Калифорния)  под
названием  «метроскоп»  [4414].
 частоты  достигается  за  счет  изменения  емкости
колебательного  контура,  конденсатор  которого
вращается  от  мотора.  При  каждом  обороте  кон¬
денсатора  пятно  на  экране  электроннолучевой
трубки  один  раз  пробегает
слева  направо.  Если  из¬
лучатель  через  масляную
пленку  прижат  к  измеряе¬
мому  образцу,  то  в  момент
резонанса  между  излучае¬
мой  частотой  и  собственны¬
ми  колебаниями  образца
по  толщине  анодный  ток
лампового  генератора  за¬
метно  возрастает,  что  вызы¬
вает  отклонение  пятна  на
трубке  по  вертикали.  Если
скорость  звука  в  материа¬
ле  образца  известна,  то
можно  непосредственно  отсчитать  толщину  образ¬
ца,  поместив  перед  экраном  трубки  соответствую¬
щую  шкалу  (фиг.  516).
 Поясним  сказанное  числовым  примером.  Соб¬
ственная  частота  колебаний  по  толщине  для
стальной  пластинки  (с=5810  м/сек)  толщиной
1,6  мм  составляет,  согласно  выражению  (338),
1,81  мггц.  При  изменении  частоты  от  1,3  до  2,6мггц
импульс  на  экране  трубки  будет  возникать  вся¬
кий  раз,  когда  частота  колебаний  окажется  рав¬
ной  1,8  мггц.  В  соответствующей  точке  шкалы
мы  прочтем:  1,6  мм.  Имея  в  приборе  4  диапазона,
каждый  из  которых  перекрывает  октаву,  можно
измерять  толщину  до  6,3  мм.  Само  собой  разу¬
меется,  что  для  каждого  материала  в  соответ¬
ствии  со  скоростью  звука  в  нем  должна  быть
предусмотрена  отдельная  шкала;  в  противном
случае  толщину  приходится  определять  по  соот¬
ветствующей  таблице.
 При  измерении  образцов  большей  толщины
(до  100  мм)  у  возбудить  которые  на  основной  ча¬
стоте  не  удается,  на  экране  трубки  возникает
одновременно  несколько  импульсов,  соответ¬
ствующих  отдельным  колебаниям  высших  поряд¬
ков.  На  фиг.  517  показаны  8  импульсов,  харак¬
теризующих  первые  восемь  колебаний  высших
порядков  в  стальном  образце,  толщина  которого
равна  6  см.  На  экране  осциллографа  при  исполь¬
зовании  определенного  диапазона  частот,  ска¬
жем  2,5—5  мггц,  видны  в  этом  случае  три  зубца,
которым,  согласно  шкале,  соответствуют  тол¬
щины  1,2,  1,5  и  2  см.  Если  перейти  на  следующий
диапазон  в  сторону  низких  частот  (1,6—2,3  мггц),
то  мы  увидим  на  экране  лишь  один  импульс,  соот¬
ветствующий  толщине  3  см  (на  фиг.  517  показано
пунктиром).  По  этим  данным  легко  определить
 Фиг.  516.  Изобра¬
жение  на  экране
ультразвукового  из¬
мерителя  толщины.

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука1
 455
 истинную  толщину  образца  d.  Обозначим  через
R  и  г.  два  значения  толщины,  отсчитанные  по
 Фиг.  517.  Импульсы  на  экране  ультразвукового  изме¬
рителя  толщины  при  большой  толщине  образца.
 шкале  на  экране,  между  которыми  имеются  п
промежутков.  Тогда
 Обращаясь  к  приведенному  выше  примеру,
получаем
 Брансон  [363,  2536,  2537]  предложил  пере¬
носный  ультразвуковой  измеритель  толщины,
работающий  на  том  же  принципе.  В  этом  при¬
боре,  называемом  «аудигейдж»1)  (фиг.  518),
в  качестве  индикатора  для  определения  точек
резонанса  вместо  электроннолучевой  трубки
используется  головной  телефон,  в  котором  при
изменении  частоты  в  момент  резонанса  по  тол¬
щине  появляется  низкий  тон.  Для  этой  цели
колебания  высокой  частоты  модулируются  в  при¬
боре  звуковой  частотой.  Изменение  высокой
частоты  производится  вручную  при  помощи  пере¬
менного  конденсатора,  по  шкале  которого
отсчитываются  резонансные  частоты.  Искомая
толщина  образца  находится  в  градуировочной
таблице,  соответствующей  данному  материалу.
Подробная  схема  этого  прибра,  обеспечивающего
точность  измерений  порядка  2—3%,  приведена
в  работе  [2537];  примеры  применения  ультра¬
звукового  измерителя  толщины  приводит  Эванс
[2759,  2760]  (см.  также  [3459,  4570,  4612,  5097]).
 Хетфилд  [4748]  предложил  простой  способ
измерения  при  помощи  ультразвука  толщины
резиновых  слоев  толщиной  5—20  мм,  доступ
 к  которым  возможен  только  с  одной  стороны.
Составной  кварцево-стальной  излучатель  посы¬
лает  в  измеряемый  резиновый  слой  импульсы
частотой  50  кгц;  непосредственно  рядом  с  этим
излучателем  помещается  второй  аналогичный
'вибратор,  работающий  приемником.  Излучаемый
и  принимаемый  импульсы  подаются  на  горизон¬
тальные  и  вертикальные  пластины  электронно¬
лучевой  трубки,  и  о  толщине  резинового  слоя
судят  по  форме  фигур  Лиссажу.  Точность  этого
очень  простого  устройства  при  измерении  тол¬
щины  резиновых  слоев  толщиной  5—20  мм  со¬
ставляет  1%.
 Описанные  приборы  пригодны  не  только  для
измерения  толщины  всевозможных  полых  деталей,
 *)  Прибор  выпускается  фирмой  «Брансон  Инстру¬
менте»  (Стамфорд,  Коннектикут).
 Фиг.  518.  Ультразвуковой  измеритель  толщины
Брансона.
 доступ  к  которым  возможен  лишь  с  одной  сто¬
роны,  как  например  труб  цистерн,  паровых
котлов,  -баллонов  для  сжатого  газа,  цилиндров
двигателей  внутреннего  сгорания  [2019],  кор¬
пусов  судов  и  т.  п.,  и  не  только  для  определения
степени  заполнения  жидкостью  резервуаров,  но
и  для  обнаружения  дефектов  в  различных  образ¬
цах.  Особенно  они  удобны  для  обнаружения  раз¬
двоений  в  листовом  железе,  так  как  в  этих  слу¬
чаях  прибор  показывает  толщину  образца  от
внешней  поверхности  до  дефекта.
 Так,  например,  фирма  «Брансон  Инструменте»
разработала  простой  прибор  для  испытания  же¬
лезнодорожных  рельсов  на  трещины,  разрывы

456
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 и  т.  п.  Внешний  вид  излучателя  этого  прибора
изображен  на  фиг.  519;  излучатель  укреплен  на
штанге,  и  обходчик  катит  его  перед  собой  по
 Фиг.  519.  Прибор  для
испытания  железнодорож¬
ных  рельсов.
 испытываемому  рельсу.  Излучающий  кварц,  ра¬
ботающий  на  частоте  в  несколько  мегагерц,  за¬
щищен  от  повреждений  наклеенной  на  него
кварцевой  пластинкой.  При  медленном  периоди¬
ческом  изменении  частоты  излучаемых  кварцем
сигналов  удается  добиться  того,  что  за  счет  ин¬
терференции  между  излучаемым  и  принимае¬
мым  сигналами  возникает  тон  звуковой  частоты,
высота  которого  зависит  от  пути,  пробегаемого
 Фиг.  520.  Принцип  действия  прибора
для  испытания  железнодорожных  рельсов.
 звуковыми  волнами  в  металле.  Например,  если
звуковая  волна  пробегает  всю  толщину  рельса
(случай  А  на  фиг.  520),  то  в  телефоне  слышен
слегка  воющий  тон  частоты  около  1000  гц\  если
же  звуковые  волны  встречают  на  своем  пути  го¬
ризонтально  ориентированную  трещину  (слу¬
 чай  В)  или  отверстие  для  болта  (случай  D),
то  частота  звукового  сигнала  понижается.  При
наклонно  ориентированной  трещине  (случай  С)
 Фиг.  521.  Ультразвуковой  из¬
меритель  толщины  фирмы  «Хьюз
энд  сан».
 звуковые  волны  не  отражаются  обратно  к  квар¬
цу  и  слышимый  тон  исчезает:  в  телефоне  слышен
только  слабый  шум,  создаваемый  мотором,  осу¬
ществляющим  частотную  модуляцию.  Такой
метод  позволяет  легко  обнаруживать  трещины
в  рельсах,  особенно  на  сильно  нагруженных
стыках,  где  рельсы  закрыты  накладками  и  уви¬
деть  трещину  нельзя  (см.  также  [5139]  и  работу
Мартина  и  Вернера  [4861]).
 Можно,  конечно,  и  наоборот,  для  измерения
толщины  образцов  применять  описанные  в  пре¬
дыдущем  пункте  импульсные  приборы.  С  этой
целью  в  приборе  Файрстона  предусмотрен  пере¬
менный  конденсатор  (см.  фиг.  497),  позволяю¬
щий  для  настройки  в  резонанс  с  колебаниями  по
толщине  вручную  изменять  частоту  излучаемых
звуковых  волн.  Этот  вопрос  с  различных  точек
зрения  рассмотрен  в  работе  Батлера  и  Вернона
[395].
 Фирма  «Хьюз  энд  сан»  (Лондон)  выпускает
к  своему  импульсному  прибору  приставку,  пред¬
назначенную  для  измерения  толщин  (фиг.  521).
Она  состоит  из  вертикальной,  заполненной  мас¬
лом  трубки,  на  дне  которой  находится  излучаю¬
щий  кварц;  второй  такой  же  кварц  может  при
помощи  реечной  передачи  перемещаться  в  вер¬
тикальном  направлении  вдоль  трубки.  Оба  квар¬

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 457
 ца  включаются  параллельно  с  излучающим  и  при¬
емным  кварцами  изображенного  на  фиг.  500
прибора.  В  то  время  как  в  измеряемом  образце
звуковая  волна  распространяется  от  излучаю¬
щего  кварца  к  противоположной  поверхности
образца  и  обратно  к  приемнику,  в  трубке  от
нижнего  кварца  к  верхнему  также  бежит  звуко¬
вая  волна.  При  этом  на  экране  электроннолуче¬
вой  трубки  видны  два  импульса,  которые  пере¬
мещением  верхнего  кварца  в  трубке  приставки
 Фиг.  522.  Осциллограммы,  полученные  при  по¬
мощи  приставки  к  рефлекгоскопу,  предназначенной
для  измерения  толщины.
а—последовательность  многократных  эхо-сигналов  в  сталь¬
ной  пластине  толщиной  30  мм,  полученная  при  выклю¬
ченной  приставке,  б—приставка  включена,  но  звуковая
головка  отнята  от  образца,  в—звуковая  головка  приложена
к  образцу,  но  приставка  не  настроена  в  резонанс,  г—пра¬
вильная  настройка  приставки  при  приложенной  к  образцу
головке.
 совмещаются  друге  другом.  По  расстоянию  между
кварцами  в  трубке  приставки  можно  определить
толщину  испытуемого  образца.  Калибровка  при¬
ставки  непосредственно  в  единицах  длины  возмож¬
на,  конечно,  лишь  для  одного  какого-нибудь  ма¬
териала.  Для  стали  приставка,  изображенная
на  фиг.  521,  охватывает  диапазон  от  6  до  180  мм.
 Фирма  «Крауткремер»  выпускает  к  своему
рефлектоскопу  приставку  для  измерения  толщи¬
ны,  представляющую  собой,  по  существу,  ко¬
лебательный  контур,  включаемый  параллельно
кварцу.  Рефлектоскоп  регулируется  таким  обра¬
зом,  чтобы  при  данной  толщине  образца  имели
место  многократные  эхо-сигналы,  а  контур  на¬
страивается  в  резонанс  с  частотой  повторения
эхо-сигналов;  при  этом  частота  настройки  кон¬
тура  служит  мерой  толщины  образца.  На  фиг.  522
показано,  как  следует  распознавать  момент
настройки  контура  в  резонанс.  Рефлектограмма  а
соответствует  обычной  последовательности  мно¬
гократных  эхо-сигналов  в  железной  пластинке
 толщиной  30  мм;  на  рефлектограмме  б  изобра¬
жены  затухающие  колебания  в  колебательном
контуре,  возбуждаемом  импульсами  высокой  ча¬
стоты,  когда  головка  отнята  от  образца.  На
рефлектограмме  <?,  соответствующей  тому  слу¬
чаю,  когда  головка  прижата  к  образцу,  отчет¬
ливо  видны  биения  между  собственной  частотой
контура  и  частотой  повторения  эхо-сигналов.
При  правильной  настройке  контура  рефлекто¬
грамма  принимает  вид,  изображенный  на  фиг,
522,г;  в  этот  момент  по  связанной  с  приставкой
шкале  можно  отсчитать  толщину  образца.  Прибор
имеет  сменные  приставки,  рассчитанные  на  изме¬
рение  толщин  в  пределах  4—10,  10—25  и  25—
60  мм.  Точность  измерений  составляет  около
 0,5%.
 Для  выяснения  вопроса  о  точности  акустиче¬
ских  измерений  толщины  остановимся  в  заклю¬
чение  на  опыте,  описанном  Файрстоном  и  Фре¬
дериком  [606].  Если  при  помощи  сдвиговых  волн,
используя  в  качестве  излучателя  кварц,  изобра¬
женный  на  фиг.  75,а,  измерять  толщину  сталь¬
ной  холоднокатаной  пластинки  и  если  напра¬
вление  поперечных  волн  ориентировать  один  раз
параллельно  направлению  прокатки,  а  другой
раз—перпендикулярно  к  нему,  то  мы  получим,
как  это  показано  в  табл.  95,  различные  точки
резонанса.  Поскольку  толщина  пластинки  по¬
стоянна,  это  означает,  что  сдвиговые  волны  в  обо-
 Таблица  95
 ТОЧКИ  РЕЗОНАНСА  КОЛЕБАНИЙ  к-то  ПОРЯДКА  ПРИ
АКУСТИЧЕСКОМ  ИЗМЕРЕНИИ  ТОЛЩИНЫ  ХОЛОДНОКА¬
ТАНОЙ  СТАЛЬНОЙ  ПЛАСТИНКИ  ТОЛЩИНОЙ  3,2  5  мм  ПРИ
ПОМОЩИ  СДВИГОВЫХ  ВОЛН  ПРИ  ОРИЕНТАЦИИ  НАПРАВ¬
ЛЕНИЯ  КОЛЕБАНИЙ  ПАРАЛЛЕЛЬНО  И  ПЕРПЕНДИКУЛЯР¬
НО  К  НАПРАВЛЕНИЮ  ПРОКАТКИ
 Колебания  параллельны 	Колебания  перпендикулярны'
 направлению  прокатки 	к 	направлению 	прокатки

458
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 их  случаях  распространяются  с  различной  ско¬
ростью;  в  первом  случае  с=3243  м/сек,  а  во  вто¬
ром,  когда  направление  колебаний  перпендику¬
лярно  к  направлению  прокатки,  £=3140  м/сек,
Таким  образом,  оба  значения  различаются  меж¬
ду  собой  на  3,2%.  Из  этого  следует,  что  сталь
в  процессе  прокатки  приобретает  упругую  ани¬
зотропию;  иными  словами,  сдвиговые  волны,
распространяющиеся  в  стали  перпендикулярно
к  направлению  прокатки,  претерпевают  двойное
 Фиг.  523.  Биения  между  волнами  смеше¬
ния,  распространяющимися  параллельно  и
перпендикулярно  к  направлению  прокатки  в
холоднокатанном  стальном  листе.
 преломление.  Если  излучать  сдвиговые  волны
так,  чтобы  направление  их  колебаний  составляло
угол  45°  с  направлением  прокатки,  то  волна
в  стали  расщепляется  на  две  компоненты,  ориен¬
тированные  параллельно  и  перпендикулярно
к  направлению  прокатки  и  распространяющиеся
€  различными  скоростями.  Если  далее  возбуж¬
дать  кварц  на  частоте,  лежащей  посредине  меж¬
ду  обеими  указанными  выше  резонансными  ча¬
стотами  колебаний  по  толщине  (например,  на
частоте  3,94  мггц  для  колебания  восьмого  поряд¬
ка),  то  возбуждаются  два  колебания,  соответ¬
ствующие  обеим  компонентам.  Поскольку  оба
они  оказывают  обратную  реакцию  на  кварц,  на
на  экране  осциллографа  возникают  биения
{фиг.  523).  По  периоду  биений,  равному  в  нашем
случае  7,03  мксек,  можно  найти  их  частоту,
а  отсюда—разность  между  обеими  скоростями
распространения  звуковых  волн.
 4. 	Метод  визуализации  дефекта
 Описанные  выше  методы  ультразвукового
испытания  материалов  позволяют  обнаруживать
те  или  иные  дефекты  в  образцах  и  определять
их  местоположение;  однако  они  не  дают  воз¬
можности  судить  о  форме  и  размерах  этих  дефек¬
тов.  Поэтому  большим  шагом  вперед  явилось  до¬
стижение  Польмана[1612,  1616,  1617,  1620,  3782,
3783,  4711,  4954],  которому  удалось  акустиче¬
ским  путем  получить  на  особом  матовом  экране
 Фиг.  524.  Схема  ультразвуко¬
вого  дефекюскопа  Польмана.
 Ультразвуковой  излучатель  /,  содержащий
кварц  Г,  через  слой  жидкости  Е  соединяется
с  испытываемым  образцом.  Излучаемый  кварцем
параллельный  пучок  звуковых  волн  пронизы¬
вает  образец  и  через  слой  жидкости  Е  проходит
в  приемник  ультразвука  2.  В  последнем  в  жидко¬
сти  расположена  выполненная  из  плексигласа
или  полистирола  звуковая  линза  Л,  проецирую¬
щая  акустическое  изображение  дефекта  в  образце
на  кювету  преобразователя  fi1).  Эта  кювета
 г)  О  других  типах  линз,  предназначенных  для
акустического  проецирования  дефектов  в  твердых  телах,
сообщают  в  своих  патентах  Де-Лано  [2673]  и  Вильямс
[5098J.
 полное  и  правильное  изображение  дефекта,  по¬
добно  тому,  как  это  имеет  место  на  экране  рент¬
геновского  аппарата  при  просвечивании  рентге¬
новскими  лучами.
 В  гл.  III,  §  4,  п.  5  мы  показали,  что  существу¬
ют  различные  способы  преобразования  ультра¬
звуковых  волн  в  видимый  свет.  Согласно  методу
Польмана,  такое  преобразование  осуществляется
в  ячейке,  в  которой  мельчайшие  частицы  алю¬
миния,  взвешенные  в  жидкости  (например,  кси¬
лоле),  под  действием  ультразвуковых  волн  ориен¬
тируются  в  одном  направлении;  будучи  рассмот¬
рена  в  отраженном  свете,  такая  ячейка  выглядит
светлой  в  тех  точках,  где  сквозь  нее  проходят
ультразвуковые  волны.  Как  было  сказано  в
гл.  III,  §4,  п.  5,  степень  посветления  зависит  при
этом  от  силы  проходящего  сквозь  ячейку  звука,
поэтому  оказывается  возможным  получить  види¬
мое  изображение  какого-либо  предмета,  напри¬
мер  дефекта  в  пронизываемом  звуком  металличе¬
ском  образце.
 Принципиальная  схема  ультразвукового  де¬
фектоскопа  Польмана  изображена  на  фиг.  524.

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 459
 освещается  падающим  на  нее  наклонно  свето¬
вым  пучком  от  источника  света  D  и  рассматри¬
вается  через  отверстие  С.  Резкая  фокусировка
 Фиг.  525.  Ультразвуковой  дефектоскоп  Польмана.
 Фиг.  526.  Излучатель  ультразвукового  дефекто¬
скопа  Польмана  с  приспособлением  для  вакуумной
присоски.
 рассматриваемого  объекта  (дефекта)  в  плоско¬
сти  В  осуществляется  перемещением  линзы  А.
Таким  образом,  те  места,  в  которых  испытывае¬
мый  объект  не  пропускает  звуковые  волны,
выглядят  на  экране  темными  на  светлом  фоне^.
 На  фиг.  525  показан  внешний  вид  новейшей
модели  такого  прибора,  выпускаемого  фирмой
«Леефельд  унд  К°»  (Геппенгайм).  Слева  располо¬
жен  генгратор  высокой  частоты.  Излучатель
и  приемник  звука  смонтированы  на  противопо¬
ложных  стенках  заполненного  водой  сосуда,
в  который  погружается  испытываемый  образец.
 При  испытании  больших  образцов  с  плоскими
поверхностями  излучатель  и  приемник  через
заполненные  жидкостью  камеры  прижимаются
 Ф  и  г.  527.  Опыт  по  определению  разрешающей
способности  ультразвукового  дефектоскопа.
 непосредственно  к  образцу  и  удерживаются  в  та¬
ком  положении  при  помощи  вакуумных  присо¬
сков.  Такого  рода  излучатель  с  приспособлением
для  присасывания  показан  на  фиг.  526.  Описан¬
ный  дефектоскоп  работает  на  частоте  4  или  7  мггц\
поверхность,  просвечиваемая  ультразвуковым
пучком,  имеет  диаметр  100  мм,  а  диаметр  полу¬
чаемого  оптического  изображения  равен  45  мм.
 Фиг.  528.  Звуковые  изображения  дефектных  (а,  б)
и  высококачественной  (в)  стальных  пластинок,  покрытых
свинцом.
 Для  определения  разрешающей  способности
прибора  был  проделан  следующий  опыт.  Две
металлические  болванки  с  тщательно  отполи¬
рованными  лобовыми  поверхностями  были  свин¬
чены  друг  с  другом,  как  это  показано  на  фиг.
527,а,  и  затем  весь  блок  был  помещен  в  прибор,
работающий  на  частоте  7  мггц.  Результат  пока¬
зан  на  фиг.  527,6.  Отчетливо  виден  тонкий  воз¬
душный  зазор  между  болванками  и  сверление
для  винта;  сам  винт  невидим,  так  как  он  окру¬
жен  со  всех  сторон  тонким  слоем  воздуха.  Этот
опыт  особенно  интересен  еще  и  потому,  что  по¬
перечный  размер  зазора  по  порядку  величины
приблизительно  в  3—4  раза  меньше  длины
волны;  такого  результата,  как  известно,  в  опти¬
ке  достичь  невозможна.  Еще  одним  примером
может  служить  фиг.  528,  где  показано  несколь¬
ко  изображений  покрытых  свинцом  стальных
пластинок  при  плохой  связи  свинца  со  сталью.

460
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 О 	разрешающей  способности  такого  прибора
в  осевом  направлении  мы  говорили  в  п.  1  на-
стоящего  параграфа;  остановимся  теперь  на  его
разрешающей  способности  в  поперечном  напра¬
влении.  Согласно  законам  оптики,  она  равна
 где  А/—минимальное  расстояние  между  двумя
частицами,  при  котором  они  еще  видны  раздель¬
но,  a  ftsin<p—численная  апертура.  При  этом  ср  есть
угол  между  оптической  осью  и  лучом,  исходя¬
щим  из  объекта  и  направленным  на  край  линзы;
п  (т.  е.  отношение  скоростей  звука  в  металле
и  жидкости)  в  нашем  случае  равно  примерно  4.
При  падении  звукового  луча  в  металле  на  гра¬
ницу  поверхности  по  касательной,  т.  е.  при
наибольшем  возможном  угле  охвата  в  гранича¬
щей  с  металлом  жидкости,  угол  выхода,  который
еще  может  охватить  звуковая  оптика,  составляет
14,5°.  Подставляя  это  значение  угла  в  выражение
(340),  получаем
 Таким  образом,  разрешающая  способность  уль¬
тразвукового  прибора  чрезвычайно  велика  и  пре¬
восходит  разрешающую  способность  сильней¬
ших  иммерсионных  объективов  микроскопов.
Так,  например,  используя  волны  длиной0,89мм,
можно  легко  получить  изображения  сверлений
в  алюминиевой  болванке,  диаметр  которых  со¬
ставляет  0,9,  0,7  и  даже  0,5  мм.  Применяя  спе¬
циальные  телелинзы,  удается  обнаруживать  де¬
фекты  в  образцах,  лежащие  на  глубине  до40лш.
Такой  метод,  следовательно,  приблизительно
в  80  раз  чувствительнее,  чем  метод  простого
ультразвукового  просвечивания,  предложенный
Соколовым,  ибо,  как  следует  из  фиг.  479,  мини¬
мальный  обнаружимый  его  методом  дефект  при
глубине  40  мм  и  частоте  7  мггц  имеет  диаметр
 8 	мм.
 В  табл.  96  приведены  длины  ультразвуковых
волн  в  различных  материалах  при  частотах  1,
3,  5  и  7  мггц.
 Подводя  итог,  можно  сказать,  что  ультра¬
звуковой  дефектоскоп  Польмана  является  боль¬
шим  успехом  в  деле  испытания  готовых  деталей.
Благодаря  простоте  обращения  с  ним  и  его  надеж¬
ности  прибор  этот  можно  с  успехом  использовать
и  при  серийных  испытаниях  (см.,  например,
[3782]).
 Описанный  универсальный  прибор  может
просвечивать  детали,  диаметр  которых  не  превос¬
ходит  100  мм.  Поэтому  Польман  [3782]  построил
второй,  работающий  на  том  же  принципе  при-
 Таблица  96
 ДЛИНЫ  УЛЬТРАЗВУКОВЫХ  ЕОЛН  в  РАЗЛИЧНЫХ
МАТЕРИАЛАХ  ПРИ  ЧАСТОТАХ  1,  3,  5  и  7  мггц
 Длина  волны  (в  мм)  при  частоте
 Материал
 1  мггц
 3  мггц
 5  мггц
 7  мггц
 Алюминий  .  .
 6,22
 2,07
 1,24
 0,89
 Сталь  ....
 5,81
 1,93
 1,16
 0,83
 Латунь  ....
 4,43
 1,45
 0,89
 0,63
 Медь
 4,62
 1,54
 0,92
 0,66
 Магний  ....
 2,37
 0,79
 0,47
 0,34
 Свинец  ....
 2,16
 0,72
 0,43
 0,31
 Бакелит  .  .  .
 2,59
 0,86
 0,52
 0,37
 Полистирол  .  .
Стекло  крон¬
 2,67
 0,89
 0,53
 0,38
 глас  ....
Стекло  флинт¬
 5,66
 1,88
 1,13
 0,81
 глас  ....
Кварцевое
 4,26
 1,42
 0,85
 0,61
 стекло  .  .  .
 5,57
 1,89
 1,11
 0,79
 Вода
 Трансформатор¬
 1,48
 0,49
 0,29
 0,21
 ное  масло  .
 1,39
 0,46
 0,28
 0,19
 Воздух  ....
 0,34
 0,12
 0,06
 0,05
 бор,  позволяющий  при  одном  просвечивании
получать  изображения  деталей  диаметром  до
500  мм.  Продольный  разрез  этого  прибора  пока¬
зан  на  фиг.  529.  Он  выполнен  в  виде  стационар¬
ной  установки,  так  как  большой  размер  просве¬
чиваемых  с  его  помощью  деталей  требует  нали¬
чия  ряда  дополнительных  устройств.  Располо¬
женный  слева  излучатель  работает  на  частоте
около  560  кгц  и  состоит  из  кварцевой  мозаики  Q
диаметром  220  мм.  Перед  ней  находится  зву¬
ковая  линза  Lx,  выполненная  из  сплошного  алю¬
миния;  линза  рассчитана  так,  что  звуковые  лучи,
попадая  в  нее,  расходятся  до  55  см  в  диаметре,
а  по  выходе  из  линзы  на  расстоянии  около  125  мм
вновь  начинают  сходиться.  Средой,  обеспечиваю¬
щей  связь  кварцевой  мозаики  с  алюминиевой  лин¬
зой,  служит  ртуть.  Приемная  часть  установки
состоит  из  звуковой  линзы  L2,  экрана  S,  освети¬
тельного  устройства  В  и  зеркал  MjhM2,  позво¬
ляющих  наблюдать  изображение  сверху.  Вся
установка  погружена  в  резервуар  с  водой.
Испытываемый  образец  W  погружается  в  воду
непосредственно  перед  излучателем.  Наводка  на
фокус  осуществляется  перемещением  экрана  S'
при  помощи  рычага  Я.  Для  устранения  стоячих*
волн  в  резервуаре  и  приемнике  излучаемая  ча¬

§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука
 461
 стота  модулируется  приблизительно  на  ±4%.
Разрешающая  способность  такого  большого  при¬
бора,  естественно,  значительно  меньше,  чем
универсального  прибора;  тем  не  менее  дефекты,
имеющие  в  диаметре  10—20  мм,  обнаруживаются
вполне  уверенно.
 но  использовать  и  описанный  в  гл.  III,  §  4,  п.  5
метод  поверхностного  рельефа1).
 В  заключение  нужно  остановиться  еще  на
одной  разновидности  ультразвуковых  дефекто¬
скопов,  разработанной  Соколовым  [4128,  4129,
4131]  и  названной  им  ультразвуковым  микроско-
 Ф  и  г.  529.  Большой  ультразвуковой  дефектоскоп  Польмана.
 Далее  следует  остановиться  на  работе  Барбье
(171],  в  которой  описывается  лабораторный  макет
установки  для  получения  акусических  изобра¬
жений.  Исследуемый  объект,  например  крест
или  сетка,  погружается  в  воду  и  облучается
ультразвуковыми  волнами  (/=2,3  мггц),  кото¬
рые  при  помощи  вогнутого  зеркала  (7^=  150  мм)
отражаются  на  некоторую  плоскость.  Возникаю¬
щее  в  этой  плоскости  акустическое  изображение
воспринимается  точечным  кристаллическим  при¬
емником.  Переменное  напряжение  от  приемника
усиливается,  выпрямляется  и  подводится  к  шлей¬
фовому  осциллографу.  При  отклонении  шлейфа
осциллографа  луч  света  через  систему  заслонок
падает  на  экран  с  маленьким  отверстием,  кото¬
рое  проецируется  на  фотопластинку.  Пластинка
жестко  связана  с  кристаллическим  приемником
и  перемещается  вместе  с  ним.  Таким  образом,
гна  пластинке  возникает  фотография  акустиче¬
ского  изображения,  принимаемого  кристалличе¬
ским  ,  приемником.  В  принципе  для  получения
видимых  изображений  дефектов  в  изделиях  мож-
 пом.  Принцип  действия  этого  прибора  схемати¬
чески  изображен  на  фиг.  530.  В  сосуде  с  жид¬
костью  расположен  кварц  Q;  излучаемые  им
 Фиг.  530.  Схема  ультразвукового  микро¬
скопа  Соколова.
 ультразвуковые  волны  «освещают»  объект  наб¬
людений—тело  О.  Звуковая  линза  L  проецирует
акустическое  изображение  объекта  на  тонкую
кварцевую  пластинку  Р,  вырезанную  по  оси  X;
 г)  См.,  например,  [1971].—Прим.  ред.

462
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 В  гл.  II,  §  5,  п.  5  упоминалось,  что  под  дей¬
ствием  ультразвуковых  полей  в  жидкостях  воз¬
никают  избыточные  давления  и  напряжения  рас¬
тяжения,  измеряемые  многими  атмосферами,  а
также  очень  большие  скорости  и  в  особенности
ускорения  частиц  жидкости.  Поэтому  не  уди¬
вительно,  что  на  границах  раздела  несмешиваю-
щихся  жидкостей  и  на  границах  раздела  между
жидкими  и  твердыми  телами  в  ультразвуковых
полях  можно  наблюдать  особые  явления.
 1. 	Образование  эмульсий
 Уже  в  1927  г.  Вуд  и  Лумис  [2174]  показали,
что  под  действием  интенсивных  ультразвуковых
волн  такие  несмешивающиеся  жидкости,  как
вода  и  масло  или  вода  и  ртуть,  образуют  эмуль¬
сии.  Если  в  стеклянный  сосуд  налить  слоями
друг  над  другом  две  несмешивающиеся  жидко¬
сти,  например  воду  и  бензол,  и  подвергнуть
их  снизу  действию  интенсивных  ультразвуковых
волн  (погрузив  сосуд  в  масляную  баню,  прони¬
зываемую  ультразвуковыми  волнами,—лучше
всего  в  область  возникновения  фонтана),  то  мож¬
но  увидеть,  как  бензол  над  поверхностью  раздела
быстро  мутнеет,  а  вода  внизу  также  медленно
становится  мутной.  Таким  образом,  в  бензоле
образуется  водная  эмульсия,  а  в  воде—эмуль¬
сия  бензола.  Помутнение  последней  при  дли-
 фотоэлектронного  преобразователя,  освещается
сбоку  ультрафиолетовым  светом.  Излучаемые
 Фиг.  531.  Ультразвуковой  дефектоскоп  Соколова.
 §  5.  ДИСПЕРГИРУЮЩЕЕ  И  КОЛЛОИДНО-ХИМИЧЕСКОЕ  ДЕЙСТВИЯ  УЛЬТРАЗВУКА
 тельном  облучении  становится  значительно  силь¬
нее,  чем  для  лежащей  сверху  водной  эмульсии,
и  в  дальнейшем  картина  не  меняется.  Без  осо¬
бых  трудностей  в  течение  1—2  мин.  в  1  л  воды
удается  эмульгировать  50—60  см3  бензола.
 Естественно  предположить,  что  эмульгиро¬
вание  происходит  вследствие  выброса  частиц
воды  ультразвуковыми  волнами  в  находящийся
над  водой  бензол.  Однако  опыты  Ричардса
[1710,  1717]  показали,  то  это  не  является  един¬
ственной  причиной.  Ричардс  установил,  что
эмульгирование  происходит  особенно  сильно  на
границах  раздела  между  жидкостью  и  источни¬
ком  колебаний  и  между  жидкостью  и  стенками
сосуда.  Например,  если  в  стеклянном  сосуде,
стенки  которого  хорошо  смочены  водой,  обра¬
зовать  слой  бензола  над  слоем  воды,  то  под  дей¬
ствием  ультразвуковых  волн  на  стенках  сосуда
будет  наблюдаться  сильное  эмульгирование,  в  то
время  как  граница  раздела  между  водой  и  бен¬
золом  остается  еще  прозрачной.
 Сильное  влияние  стенок  сосуда  проявляется
еще  и  в  том,  что  материал  стенок  при  облучении
ультразвуковыми  волнами  образует  мелкодис¬
персный  коллоидный  раствор  в  жидкости.  Так,
после  короткого  облучения  ультразвуковыми
 *)  Более  подробно  методы  визуализации  изложены
в  гл.  111,  §  4.—Прим.  ред.
 эта  пластинка  образует  днище  электроннолуче¬
вой  трубки  Электронный  луч  построчно  ска¬
нирует  пластинку  Р  и  выбивает  из  нее  вторичные
электроны.  В  силу  прямого  пьезоэлектрического
эффекта  интенсивность  потока  вторичных  элект¬
ронов  зависит  от  силы  падающего  на  пластинку  Р
звука.  Вторичные  электроны  улавливаются  ано¬
дом  А;  напряжение  в  цепи  последнего  усиливается
в  усилителе  V  и  используется  для  модуляции
электронного  пучка  во  второй  электроннолучевой
трубке  /С2.  Если  развертки  в  обеих  трубках  осу¬
ществляются  синхронно,  то  на  экране  трубки  К2
возникает  увеличенное  изображение  акустиче¬
ской  картины,  проецируемой  на  пластинку  Р.
Согласно  Соколову,  такое  устройство  при  рабо¬
те  на  частоте  109  гц  дает  увеличение  порядка
104  раз.
 Аналогичное  устройство,  также  предложен¬
ное  Соколовым  [4131],  схематически  показано
на  фиг,  531.  На  оборотной  стороне  кварцевой
пластинки  Р,  на  которую  проецируется  аку¬
стическое  изображение,  нанесен  фотоэлектриче¬
ский  слой.  Пластинка  Р,  образующая  катод
 фотокатодом  электроны  при  помощи  электрон¬
ной  оптики,  состоящей  из  магнитной  М  и  элект¬
ростатической  Е  электронных  линз,  переносят¬
ся  на  флуоресцирующий  экран  трубки,  где,  та¬
ким  образом,  создается  увеличенное  оптическое
изображение  проецируемого  на  пластинку  Р
акустического  изображения.  К  сожалению,  под¬
робности  конструкции  таких  приборов,  как,
например,  наивыгоднейшая  толщина  кварцевой
пластинки  Р,  до  сих  пор  не  опубликованы1).

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 463
 волнами  прозрачная  вода  в  тщательно  очищен¬
ном  сосуде  дает  отчетливый  эффект  Тиндаля
[1710].  Кроме  того,  при  образовании  эмульсии
под  действием  ультразвука  решающее  значение
могут  иметь  внешнее  давление  и  наличие  в  жид¬
кости  пузырьков  воздуха  и  растворенных  газов.
Роговский  и  Золльнер  [1748]  показали,  что
при  эмульгировании  систем  типа  масло—вода
(например,  анилин—вода,  толуол—вода,  этилен-
гликоль—вода)  сильное  влияние  оказывает  нали¬
чие  газа  как  третьей  фазы.  Наличие  газа  в  зна¬
чительной  степени  ускоряет  процесс  эмульги¬
рования,  а  иногда  является  необходимым  усло¬
вием.  Получить  эмульсии  полностью  обезга-
женных  препаратов  не  удается.
 Согласно  опытам  Бонди  и  Золльнера  [308],
в  процессе  образования  эмульсии  существенную
роль  играет  кавитация.  Под  кавитацией  (см.  §  7
этой  главы)  в  гидродинамике  подразумевают
образование  пустот  в  жидкости  в  результате
разрыва  ее  при  больших  отрицательных  избы¬
точных  давлениях.  Это  явление  может  иметь
место  в  интенсивных  ультразвуковых  полях.
Золльнеру  [1962]  удалось  показать,  что  подоб¬
ные  пустоты  особенно  легко  образуются
вблизи  поверхностей  раздела.  Их  образованию
способствуют  растворенные  газы,  которые  в  из¬
вестной  степени  являются  инициаторами  про¬
цесса.  Этим  объясняется  тот  факт,  что  наличие
газа  благоприятствует  образованию  эмульсии.
В  вакууме  и  при  высоких  внешних  давлениях
кавитация  не  происходит  и,  согласно  наблю¬
дениям  Харви  [803]  и  Бонди  и  Золльнера  [308],
не  происходит  также  эмульгирования.  Эмуль¬
гирование  ускоряется  при  внезапном  смыкании
пустот,  образовавшихся  при  кавитации.  Поэто¬
му  при  высоких  концентрациях  растворенные
газы  неблагоприятно  влияют  на  процесс  эмуль¬
гирования,  так  как  они  приводят  к  замедлению
смыкания  пустот.
 Повышение  внешнего  давления  сначала  уве¬
личивает  эмульгирующее  действие  ультразвука.
Максимум  достигается  приблизительно  при
1500  мм  рт.  ст.,  после  чего  дальнейшее  увеличе¬
ние  внешнего  давления  понижает  эмульгирую¬
щее  действие  ультразвука.  С  одной  стороны,
повышенное  давление  способствует  смыканию
пустот,  возникших  при  кавитации,  но,  с  другой
стороны,  слишком  большое  давление  может  вооб¬
ще  воспрепятствовать  образованию  пустст.  При
пониженном  внешнем  давлении  (например,  для
системы  толуол—вода  при  давлении  меньше
100  мм  рт.  ст.)  эмульгирование  не  наблюдается,
так  как  затрудняется  смыкание  возникающих
пустот.  Помимо  кавитации,  на  образование  эмуль¬
 сии  благоприятно  влияют  турбулентные  тече¬
ния  жидкости,  всегда  возникающие  под  дей¬
ствием  сильных  ультразвуковых  полей.
 Концентрация  эмульсии  и  достижимая  вели¬
чина  частиц  зависят  от  природы  веществ,  ин¬
тенсивности  и  продолжительности  облучения  и
от  размеров  и  формы  сосуда.  Бонди  и  Золльнер
[307]  провели  количественные  исследования  за¬
висимости  концентрации  эмульсии  и  величины
частиц  дисперсной  фазы  от  энергии  ультразвука
и  длительности  облучения.  Их  данные  для  си¬
стем  толуол—вода  и  толуол—водный  раствор
олеата  натрия  приведены  в  табл.  97  и  98.
 Таблица  97
 ЗАВИСИМОСТЬ  КОНЦЕНТРАЦИИ  ЭМУЛЬСИИ  ОТ  ТОКА
В  АНОДНОМ  КОНТУРЕ  ЛАМПОВОГО  ГЕНЕРАТОРА
И  ОТ  ДЛИТЕЛЬНОСТИ  ОБЛУЧЕНИЯ
 Все  опыты  были  проведены  с  3  см3  толуола
и  3  см3  воды  или  1-процентного  раствора  олеата
натрия.  Мерой  звуковой  энергии  при  частоте
250  кгц  являлся  ток  в  анодном  контуре  лампового
генератора.  Согласно  табл.  97,  для  чистых  эмуль¬
сий  без  стабилизатора  (олеата  натрия)  при  уве¬
личении  энергии  звука  и  длительности  облуче¬
ния  верхняя  граница  концентрации  составляет
4,2—4,5%.  При  токе  80  ма  эта  концентрация  до¬
стигается  через  3  мин.,  а  при  токе  115  ма—уже
через  30  сек.  Постоянство  этого  предела  при
увеличении  энергии  звуковых  волн  обусловлено,
по  всей  вероятности,  одновременным  ускоре¬
нием  коагуляции  диспергированных  частиц,  о
чем  будет  идти  речь  в  §  6,  п.  2  настоящей  главы
(см.  также  Чампбелл  и  Лонг  [2627]).  Уменьше¬
ние  эмульгирования  с  увеличением  длительности
облучения  является  следствием  нагревания  жид¬
 Дисперсная  фаза  (объемн.  %)  при  длительности
облучения  (мин.)
 а)  Толуол—вода
 Полное  эмульгирование  до  75%

464
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Таблица  98
 ЗАВИСИМОСТЬ  СТЕПЕНИ  ДИСПЕРСНОСТИ  ОТ  ТОКА
В  АНОДНОМ  КОНГУРЕ  ЛАМПОВОГО  ГЕНЕРАТОРА
ЙОГ  ДЛИТЕЛЬНОСТИ  ДЕЙСТВИЯ  УЛЬТРАЗВУКА
 10—12
 кости,  благодаря  которому  процесс  эмульги¬
рования  замедляется  и  процесс  коагуляции  начи¬
нает  преобладать.  Для  системы  толуол—раствор
олеата  натрия  с  увеличением  энергии  звуковых
воли  и  длительности  облучения  концентрация
эмульсии  повышается  и  при  максимальной  энер¬
гии  достигает  теоретического  предела  (75%)
уже  через  30  сек.
 В  табл.  98  приведены  данные  об  относитель¬
ном  содержании  частиц  различных  размеров
в  общей  диспергированной  массе  в  зависимости
от  энергии  ультразвука  и  длительности  облу¬
чения.
 Наиболее  мелкодисперсные  эмульсии  толуол—
вода  получаются  при  кратковременном  воздей¬
ствии  слабых  ультразвуковых  волн.  При  более
длительном  облучении  и  больших  значениях  энер¬
гии  получаются  более  грубые  частицы.  Олеат
натрия  способствует  образованию  более  тонких
эмульсий.  .
 Даниевский  [481]  исследовал  зависимость  об¬
разования  эмульсий  от  частоты  ультразвука
для  системы  керосин—вода.  Он  работал  с  ча¬
стотами  150,  395,  1160,  3000  и  9000  кгц.  Наиболь¬
шая  скорость  эмульгирования,  т.  е.  число  куби¬
ческих  сантиметров  керосина,  переходящих  в
эмульсию  в  течение  1  мин.,  была  найдена  при
 частоте  150  кгц.  При  частоте  1160  кгц  еще  наблю¬
далось  незначительное  эмульгирование,  а  при
более  высоких  частотах  образования  эмульсии
установить  не  удалось.  Последнее  обстоятельство
становится  понятным,  если  принять  во  внимание,
что  скорость  образования  эмульсий  пропорцио¬
нальна  интенсивности  звуковых  волн  только  на¬
чиная  с  определенного  значения  интенсивности.
При  высоких  ультразвуковых  частотах  это  зна¬
чение  соответствует  интенсивностям,  которые
не  могли  быть  достигнуты  в  опытах  Даниевского.
 Одуин  и  Левавассер  [2352—2354]  исследо¬
вали  влияние  частоты  ультразвука  на  образо¬
вание  эмульсий  вода—масло.  При  обычном
эмульгировании  в  присутствии  олеата  натрия
образуется  эмульсия  масла  в  воде,  а  в  присут¬
ствии  олеата  бария—эмульсия  воды  в  масле.
В  противоположность  этому  при  образовании
эмульсии  под  действием  ультразвука  характер
эмульгирования  не  зависит  от  выбора  стабилиза¬
тора  и  полностью  определяется  частотой  ультра¬
звуковых  волн.  Так,  например,  при  частоте
,960  кгц  всегда  (даже  в  присутствии  олеата  нат¬
рия)  образуется  эмульсия  воды  в  масле.  При
более  низких  частотах  (187,  240  и  320  кгц)  всегда
(даже  в  присутствии  олеата  бария)  образуется
эмульсия  масла  в  воде.  При  промежуточных  ча¬
стотах  вообще  не  удается  получить  эмульсии;
по  всей  вероятности,  эти  частоты  действуют  на
эмульсию  разрушающе.  Выше  960  кгц  скоро
достигается  область  частот,  при  которых  уже
нельзя  получить  эмульсий  масла  в  воде  при  по¬
мощи  стоячих  ультразвуковых  волн;  однако
при  помощи  бегущих  волн  здесь  еще  удается
получать  эмульсии,  во  всяком  случае  при  работе
с  малыми  концентрациями.  Сказанное  справед¬
ливо,  если  к  смеси  не  добавляют  эмульгатора.
В  противоположном  случае  эмульсии  масла  в  воде
не  могут  быть  разрушены,  какой  бы  частоты
ультразвук  ни  применялся,  в  то  время  как  эмуль¬
сии  воды  в  масле  могут  быть  разрушены,  напри¬
мер,  ультразвуковыми  волнами  частотой  576
и  720  кгц.  Было  бы  желательно  подтвердить  эти
интересные  результаты  дополнительными  иссле¬
дованиями.  Помимо  этого,  в  указанной  работе
исследовалось  влияние  температуры,  вязкости,
очистки  и  плотности  эмульгируемого  масла
на  процесс  эмульгирования.  Более  подробное
рассмотрение  результатов  этой  работы  выходит
за  рамки  настоящей  книги  (см.  также  [4136]).
 Совсем  иначе  происходит  эмульгирование  рту¬
ти  и  других  расплавленных  металлов  в  воде
и  других  жидкостях.  Особенно  детально  иссле¬
довано  образование  эмульсий  ртути  в  воде  под
действием  ультразвука.  Можно  сослаться  на
 Ток  в  кон¬
туре,  ма
 Длитель¬
 ность
 действия
 ультра¬
 звука,
 мин.
 Относительная  масса  (%)  дисперсной  фазы,
приходящаяся  на  частицы  диаметром  (,х)
 а) 	Толуол—вода
 б) 	Толуол—раствор  олеата  натрия

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 465
 работы  Булла  и  Золльнера  [385],  Бонди  и  Золль¬
нера  [306,  307],  Сата  [1796],  Маринеско  [1288,
1289],  Реджани  [1696]  и  Клауса  и  Шмидта  [454].
В  отличие  от  систем  типа  масло—вода  при  обра¬
зовании  эмульсий  ртути  в  воде  и  других  жидко¬
стях  под  действием  ультразвука  кавитация  не
играет  никакой  роли,  так  как  эмульгирование
наблюдается  как  в  вакууме,  так  и  при  высоком
внешнем  давлении.  Согласно  Ричардсу  [1710],
а  также  Бонди  и  Золльнеру  [306],  эмульгирова¬
ние,  по  всей  вероятности,  протекает  следующим
образом.  Под  действием  ультразвуковых  волн
вода  проникает  в  ртуть,  причем  образуются
пузырьки  воды,  окруженные  тонкой  оболочкой
из  ртути.  Еще  в  ртути  часть  водных  пузырьков
соединяется  в  большие  капли,  причем  тонкие
металлические  пленки,  которые  раньше  отделя¬
ли  их  друг  от  друга,  разрываются  и  распреде¬
ляются  внутри  образовавшегося  пузыря  воды
в  виде  мелких  ртутных  капелек.  Вместе  с  всплы¬
вающими  пузырями  воды  капельки  ртути  про¬
никают  в  воду.  При  разрушении  поднимающихся
пузырьков  воды  окружающая  их  ртутная  обо¬
лочка  также  распределяется  в  воде  в  виде  мель¬
чайших  капелек.
 Золльнер  [79]  подтвердил  этот  механизм
эмульгирования.  Он  подвергал  легко  плавящий¬
ся  металл  в  воде  действию  ультразвука  и  давал
ему  затвердеть,  не  прекращая  облучение  ультра¬
звуком.  Благодаря  многочисленным  включениям
жидкости  затвердевший  металл  напоминал  губку.
Аналогичное  доказательство  было  уже  раньше
дано  Нордлундом1)  для  эмульгаторов  ртути,
основанных  на  чисто  механических  принципах;
оно  находится  в  соответствии  с  опытами  Крем-
нева  [1123,  1124].
 Возникающие  ртутные  эмульсии  в  основном
являются  гетеродисперсными.  Лишь  незначи¬
тельная  часть  ртути  находится  в  коллоидном
состоянии.  Через  20  час.  капельки  ртути  выпа¬
дают  в  виде  тонкого  серого  осадка.  Эмульгиро¬
ванию  способствует  ряд  электролитов  с  одно¬
зарядными  катионами,  как  например  K3Fe  (CN)6,
K4Fe  (CN)6,  цитрат  аммония,  NH4OH,  KCN  в  сла¬
бых  концентрациях  от  0,1  до  0,01  ммоль/л.
Электролиты  с  многозарядными  сильно  адсорби¬
руемыми  катионами  менее  пригодны.  Особенно
сильное  эмульгирующее  действие  оказывают  мыла
и  сапонин,  а  также  слабокислые  или  слабощелоч¬
ные  растворы  желатины.
 В  неводных  жидкостях,  как  например  ски¬
пидар,  керосин,  бензилбензоат,  нитробензол,
 оливковое  масло,  Булл  и  Золльнер  [385]  полу¬
чили  под  действием  ультразвука  очень  плот¬
ные,  но  нестойкие  ртутные  эмульсии.  Менее
плотные,  но  более  стойкие  эмульсии  с  обильным
осадком  были  получены  в  лигроине,  циклогек-
сане,  ксилоле,  пропиловом  спирте,  пропионовой
кислоте  и  этиловом  эфире.
 Так  же  как  и  в  случае  эмульсий  масло—вода,
для  ртутных  эмульсий  при  увеличении  дли¬
тельности  воздействия  ультразвука  достигается
предельное  значение  концентрации.  Это  показали
опыты  Бонди  и  Золльнера  [307]  (см.  табл.  99).
 Таблица  99
 ЗАВИСИМОСТЬ  КОНЦЕНТРАЦИИ  РТУТНОЙ  ЭМУЛЬСИИ
ОТ  ТОКА  в  АНОДНОМ  КОНТУРЕ  ГЕНЕРАТОРА
И  ОТ  ДЛИТЕЛЬНОСТИ  ДЕЙСТВИЯ
 Концентрация  дисперсной  фазы  (г/л)  при
 а) 	Ртуть  в  растворе  цитрата  натрия
 б) 	Ртуть  в  0,05-процентном  растворе  лизальбиновой
кислоты
 *)  I.  N  о  r  d  1  u  n  d,  Dissertation,  Uppsaia,  1918;
Kolloid.  Zs.,  26,  121  (1920).
 30 	Л.  Бергман
 В  этих  опытах  в  5  см3  раствора  цитрата  нат¬
рия  с  концентрацией  2  ммоль!л  диспергировалось
не  больше  0,5  см3  ртути.  Предельная  концентра¬
ция  эмульсии  составляет  6  г/л.  Эта  предельная
концентрация  достигается  тем  быстрее,  чем  выше
энергия  ультразвука.  Наличие  предельной  кон¬
центрации  является  следствием  достижения  рав¬
новесия  между  эмульгирующим  и  коагулирую¬
щим  действиями  ультразвука.  Если  удалить
излишнюю  ртуть  и  подвергнуть  эмульсию  ртути
в  воде  дальнейшему  воздействию  ультразвука,
то  в  течение  2  мин.  содержание  ртути  в  эмуль¬
сии  уменьшается  от  5,8  до  0,8  г/л  (Золльнер
и  Бонди  [1964]).  Согласно  данным  табл.  99,
добавление  стабилизатора  эмульсии  (0,05-про¬
центного  раствора  лизальбиновой  кислоты)  по¬
вышает  концентрацию  ртути  в  эмульсии  в  10  раз.

466
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 В  табл.  100,  аналогичной  приведенной  выше
табл.  98  для  толуола,  дана  зависимость  степени
дисперсности  ртутной  эмульсии  от  энергии  уль¬
тразвука  и  длительности  его  воздействия.  Из
этой  таблицы  видно,  что  при  добавлении  стаби¬
лизатора  размеры  диспергированных  частиц  зна¬
чительно  больше,  чем  в  случае  чистой  эмульсии;
в  то  же  время  чистая  эмульсия  менее  устойчива.
 Таблица  100
 ЗАВИСИМОСТЬ  СТЕПЕНИ  ДИСПЕРСНОСТИ  РТУТНОЙ
ЭМУЛЬСИИ  ОТ  ТОКА  в  АНОДНОМ  КОНТУРЕ  ГЕНЕРАТОРА
И  ОТ  ДЛИТЕЛЬНОСТИ  ДЕЙСТВИЯ  УЛЬТРАЗВУКА
 Ток  в  кон¬
туре,  ма
 Длитель¬
 ность
 действия
 ультра¬
 звука,
 мин.
 Относительная  масса  (%)  дисперсной  фазы,
приходящаяся  на  частицы  диаметрЪм  (pi)
 0—1
 1—2
 1  2-3
1
 3—4
 4—5
 5-6
 6-7
 а)  Ртуть  в  растворе  цитрата  натрия
 60
 15
 1,2
 32  .
 26
 41
 0
 0
 0
 70
 V2
 3,5
 37
 40
 20
 0
 0
 0
 70
 5
 1,8
 31
 30
 25
 13
 0
 0
 100
 1!  4
 1,1
 34
 31
 20
 14
 0
 0
 100
 2
 0,6
 26
 34
 17
 19
 0
 0
 б)  Ртуть  в  0>05-процентном  растворе  лизалъбиновой
кислоты
 Как  было  отмечено  выше,  эмульгирование
ртути  в  других  жидкостях  может  происходить
и  в  вакууме,  однако  присутствие  воздуха  спо¬
собствует  образованию  эмульсии  [306,  1748].
Значение  газовой  фазы  при  эмульгировании  рту¬
ти  было  выяснено  весьма  точными  исследова¬
ниями  Сата  [1796].  Он  диспергировал  ртуть
в  растворе  цитрата  калия  встряхиванием  и  воз¬
действием  ультразвука.  Опыты  проводились  в
вакууме,  в  атмосфере  воздуха,  в  атмосфере  водо¬
рода  различной  чистоты  и  в  атмосфере  азота.
 На  фиг.  532  представлены  результаты  в  виде
рядов  проб,  которые  располагаются  слева  напра¬
во  в  следующем  порядке:  1)  в  атмосфере  воздуха,
2)  обезгажено  в  вакууме  без  перегонки,  3)  одно¬
кратная  перегонка  в  вакууме,  4)  двукратная
перегонка  в  вакууме,  5)  в  атмосфере  водорода,
полученного  в  вакууме  из  цинка  и  соляной  кис¬
 лоты,  6)  в  атмосфере  водорода,  полученного  на
воздухе  из  цинка,  и  соляной  кислоты,  7)  в  атмо¬
сфере  электролитически  полученного  водорода,
8)  в  атмосфере  электролитически  полученного
водорода,  подвергнутого  дополнительной  очистке,
и  9)  в  атмосфере  азота.  Ряд  а  соответствует
 В
 Фиг.  532.  Опыт,  иллюстрирующий  зна¬
чение  газовой  фазы  при  образовании  ртут¬
ных  эмульсий.
 а—диспергирование  встряхиванием  в  течение
 1 	часа,  б—диспергирование  ультразвуком  в  тече¬
ние  2  мин.,  в—пробы,  диспергированные  ультра¬
звуком,  после  отстаивания  в  течение  14  час.
 диспергированию  путем  встряхивания  в  течение
 1 	часа,  ряд  б—диспергированию  под  действием
ультразвука  с  частотой  450  кгц  в  течение  2  мин.,
ряд  в—воспроизводит  пробы  б  после  отстаива¬
ния  в  течение  14  час.
 Из  числа  проб,  полученных  путем  встряхи¬
вания,  сильное  эмульгирование  наблюдалось
только  в  пробе  1,  а  слабое  эмульгирование—
в  пробах  2  и  5,  которые  содержали  следы  возду¬
ха  и,  следовательно,  кислорода.  В  то  же  время
при  воздействии  ультразвука  во  всех  пробах
образуются  эмульсии  различной  степени  мут¬
ности  вплоть  до  совершенно  непрозрачных  (про¬
бы  1,  5  и  6).  Однако,  по-видимому,  все  эти  эмуль¬
сии  нестабильны  и  не  являются  истинными  кол¬
лоидными  системами.  Вне  ультразвукового  поля
они  постепенно  осаждаются  и  после  48—96  час.
становятся  совершенно  прозрачными.

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 467
 Эти  опыты  Сата  показывают,  что  кислород
играет  особую  роль  в  процессе  образования
эмульсии.  Они  находятся  в  соответствии  с  наб¬
людениями  Веймарна,  согласно  которым  при
образовании  коллоидных  растворов  ртути  моле¬
кулы  кислорода  воздуха  и  молекулы  раство¬
ренного  стабилизатора  (например,  цитрата  ще¬
лочного  металла)  взаимодействуют  с  ртутью,
и  образующиеся  соединения  ртути  стабилизи¬
руют  коллоидный  раствор.
 Эмульсии  ртути  в  воде,  получаемые  в  ваку¬
уме,  весьма  мало  стабильны  и  быстро  осаждают¬
ся,  причем  диспергированная  ртуть  в  течение
получаса  полностью  объединяется  с  недиспер-
гированным  металлом.  Напротив,  эмульсии,  об¬
разованные  в  присутствии  газовой  фазы,  значи¬
тельно  более  устойчивы,  и  осаждающиеся  через
некоторое  время  капельки  ртути  образуют  серую
массу,  которая  лишь  очень  медленно  соединяется
с  остальным  металлом.  Даже  через  несколько
дней  значительную  часть  осадка  можно  снова
диспергировать  встряхиванием.
 В  присутствии  стабилизаторов  типа  мыла,
сапонина,  желатины  или  лизальбиновой  кислоты
наличие  газовой  фазы  не  оказывает  никакого
влияния.  Особенно  заметное  влияние  газовая
фаза  оказывает  при  образовании  эмульсий
в  таких  жидкостях,  как  бутиловый  спирт,  ами¬
ловый  спирт,  нитробензол,  анилин  и  т.  д.  (см.
табл.  101,  содержащую  результаты  измерений
Бонди  и  Золльнера  [307]).
 Таблица  101
 ИЗМЕНЕНИЕ  КОНЦЕНТРАЦИИ  РТУТНОЙ  ЭМУЛЬСИИ
СО  ВРЕМЕНЕМ
 Концентрация  дисперсной  фазы,  г/л
 Время
 после
 воздей¬
 при  диспергировании
в  нитробензоле
 при  диспергировании
в  я-бутиловом  спирте
 ствия  уль¬
тразвука
 в  атмо¬
сфере
воздуха
 в  вакууме
 в  атмо¬
сфере
воздуха
 в  вакууме
 1  МИН.
 8,4
 6,4
 7,6
 6,0
 30  мин.
 6,4
 1,6
 3,5
 1,2
 3  часа
 5,0
 1,3
 2,4
 1,5
 16  час.
 4,1
 0,9
 2,0
 Почти  про¬
 48  час.
 3,0
 Почти  про¬
зрачна
 1,6
 зрачна
 Прозрачна
 Бонди  и  Золльнер  [307]  исследовали  эмуль¬
гирование  ртути  в  органических  жидкостях.  Они
измеряли  достижимую  степень  дисперсности  и
величину  частиц.  Очень  хорошим  стабилизато¬
 ром’оказался  каучук.  Особенно  концентрирован¬
ные  эмульсии  удалось  получить  в  вязких  жид¬
костях  типа  глицерина,  гликоля,  бензилового
спирта  и  т.  п.
 Некоторые  другие  металлы  в  расплавленном
состоянии  также  могут  образовывать  эмульсии
в  жидкостях.  Еще  в  1933  г.  Маринеско  [1288,
1289]  получил  эмульсии  металлов  с  низкой  тем¬
пературой  плавления  (щелочные  металлы,  их
сплавы)  и  белого  фосфора  в  спирте,  масле,
глицерине,  керосине  и  т.  д.  Аналогичные  опыты
с  успехом  провели  также  и  Бонди  и  Золльнер
[305,  307].  Особенно  тонкие,  частично  коллоид¬
ные,  эмульсии  образует  сплав  Вуда  в  бромбен-
золе,  бромнафталине  и  тетрахлорэтане.  Щелоч¬
ные  металлы  в  парафине,  ксилоле  и  т.  п.  обра¬
зуют  очень  плотные  ярко  окрашенные  эмульсии:
с  натрием  получается  фиолетово-красная,  а  с  ка¬
лием—сине-зеленая  дисперсные  системы.
 Имеется  ряд  обзорных  работ,  посвященных
явлениям,  которые  наблюдаются  при  образова¬
нии  эмульсий  под  действием  ультразвука  [80,
81,  305,  1295,  2300].
 Что  касается  техники  эмульгирования  при
помощи  ультразвука,  то  в  области  частот  около
300  кгц  обычно  применяются  пьезоэлектрические
излучатели.  Для  работы  в  интервале  частот
15—30  кгц  с  успехом  могут  быть  использованы
магнитострикционные  излучатели.  До  сих  пор
еще  не  установлено,  лучше  или  хуже  дей¬
ствуют  такие  низкие  частоты,  чем  обычно  при¬
меняемые  более  высокие  частоты.  Действие  маг¬
нитострикционных  излучателей  может  быть  уси¬
лено,  если  одну  из  эмульгируемых  жидкостей
заставить  сливаться  с  другой  вблизи  излучающей
поверхности,  например,  подводя  ее  сквозь  отвер¬
стия  в  магнитострикционном  стержне  [2056].
Если  обе  жидкости  образуют  два  слоя  в  одном
сосуде,  то,  согласно  Гертцу  и  Визнеру  [846],
головку  магнитострикционного  излучателя  сле¬
дует  снабдить  сквозными  каналами,  соединяю¬
щими  торцевую  поверхность  с  периферией.  Во¬
круг  стержня  возникают  токи  жидкости,  и  в  зону
кавитации  перед  стержнем,  где  процесс  эмульги¬
рования  особенно  интенсивен,  все  время  вовле¬
каются  новые  порции  жидкости.  При  этом,  есте¬
ственно,  торец  стержня  должен  находиться  на
поверхности  раздела  между  двумя  эмульгируе¬
мыми  жидкостями.
 В  патентной  литературе  [642,  1227,  1458,
2022,  2118,  4136]  описаны  и  другие  конструкции
эмульгирующих  приспособлений.
 Практически  весьма  важным  является  вопрос
о  том,  какие  количества  жидкости  можно  эмуль¬
гировать  при  помощи  ультразвука.  Посредством
 30*

468
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 описанного  выше  магнитострикционного  излу¬
чателя  со  специальной  головкой  удается  в  тече¬
ние  5  мин.  получить  450  см3  9-процентной  эмуль¬
сии  масла  в  воде  при  потребляемой  электриче¬
ской  мощности  670  вт  [987].  Производительность
 Фиг.  533.  Образование  эмульсии  в  резервуаре  ем¬
костью  50  л.
 а—свисток  еще  не  работает,  б—через  i/l6  сек-  после  включения,
в—через  1/4  сек.,  г—через  г/2  сек.,  д—через  1  сек.,  е—через
 2 	сек.  после  включения.
 пьезоэлектрических  генераторов  примерно  того
же  порядка.  Если  необходимо  получать  боль¬
шие  количества  эмульсии,  то  нужно  использовать
принцип  непрерывного  протекания  жидкостей,
так  как  описанная  аппаратура  может  одновре¬
менно  обрабатывать  лишь  х/2—1  л  жидкости
и  получение  5  л  эмульсии  с  одним  аппаратом
занимает  около  1  часа.
 Известным  шагом  вперед  в  этом  отношении
явились  опыты  Яновского  и  Польмана  [987],
которые  использовали  описанный  в  гл.  II,  §  1,
п.  3  ультразвуковой  жидкостный  свисток.  Напри¬
мер,  чтобы  получить  эмульсию  масло—вода,
можно  вводить  под  давлением  через  свисток
масло  в  воду  или  наоборот.  Каждая  капля  масла
проходит  при  этом  через  зону  наиболее  силь¬
ного  воздействия  ультразвука  (зону  максималь¬
ной  кавитации),  где  она  быстро  и  полностью
эмульгируется.  Производительность  можно  повы¬
сить,  если  осуществить  круговой  процесс,
т.  е.  пропускать  образовавшуюся  эмульсию  еще
раз  через  свисток.  На  фиг.  533  представлены
 6  кадров  киноленты,  которые  дают  представление
о  ходе  и  скорости  процесса  эмульгирования  мас¬
ла  в  воде  при  помощи  ультразвукового  свистка.
Наполненный  водой  резервуар  содержал  50  л
жидкости.  Уже  через  2  сек.  эмульгирование  до¬
стигло  значительной  степени  (см.  последний
снимок).
 Яновский  и  Польман  показали,  что  главную
роль  в  процессе  эмульгирования  при  помощи
жидкостного  свистка  играют  ультразвуковые
волны,  а  не  истечение  масла  из  сопла.  Они  поста¬
вили  два  опыта:  в  одном  из  них  свисток  работал
 Масло
 Фиг.  535»  Устройство  для
эмульгирования  с  ультразвуко¬
вым  свистком.
 Фиг.  534.  Срав¬
нение  эмульсий,
полученных  при
помощи  свистка
(а)  и  сопла  (б)
после  отстаива¬
ния.
 с  возбудителем  ультразвука  (ножом),  а  в  другом—
без  него.  На  фиг.  534  показаны  обе  образовав¬
шиеся  эмульсии  через  4  дня,  т.  е.  после  их  раз¬
рушения.  Над  еще  мутной  водой  плавает  масло,
ранее  содержавшееся  в  эмульсии.  Видно,  что
при  помощи  свистка  (левый  сосуд)  образуется
20-процентная,  а  при  простом  истечении  из  соп¬
ла—5-процентная  эмульсии.  Следует  отметить,
что  под  действием  ультразвука  образуется,  более
тонкая  и  медленнее  разрушающаяся  эмульсия.
 Для  получения  очень  тонких  и  однородных
эмульсий  бесполезно  работать  с  резервуаром
больших  размеров,  т.  е.  с  большим  избытком
одной  из  жидкостей.  Поскольку  вода,  находя¬
щаяся  у  стенок  резервуара,  не  принимает  в  этом
случае  непосредственного  участия  в  процессе
эмульгирования,  она  способствует  лишь  разба¬
влению  эмульсии.  На  фиг.  535  изображено  более
совершенное  устройство  для  эмульгирования.
Масло  вводится  через  ультразвуковой  свисток,

§  5.  Диспергирующее  и  коллоид  но-химическое  действия  ультразвука
 469
 находящийся  в  заполненном  водой  резервуаре
возможно  меньшего  объема.  Одновременно  к  ме¬
сту  образования  ультразвука  подводится  вода
в  желаемой  пропорции.  Непрерывно  образую¬
щаяся  эмульсия  переходит  в  приемник,  из  кото¬
рого  готовая  эмульсия  выводится  на  половине
высоты  сосуда.  Благодаря  этому  избыточные  ко¬
личества  неполностью  эмульгировавших  состав¬
ных  частей  оседают  и  не  выводятся  вместе  с  го¬
товой  эмульсией.
 По-видимому,  в  будущем  ультразвуковой  сви¬
сток  будет  играть  большую  роль  в  технике  эмуль¬
гирования.  Следует  отметить,  что  первоначаль¬
ные  затраты  и  эксплуатационные  расходы  при
использовании  ультразвукового  свистка  зна¬
чительно  меньше,  чем  при  использовании  маг¬
нитострикционных  и  пьезоэлектрических  излу¬
чателей  ультразвука.
 Большое  значение  имеет  применение  эмуль¬
гирования  ультразвуком  для  фармацевтических
целей.  Мы  вернемся  к  этому  вопросу  в  §  12,
п.  5  настоящей  главы.  Здесь  можно  лишь  отме¬
тить,  что,  например,  Майерс  и  Блумберг  [1392]
получали  эмульсии  жира  в  жидкостях  для
внутривенного  введения.  Эмульгирование  при
помощи  ультразвука  может  найти  применение
и  в  парфюмерии,  тем  более  что  в  этом  случае
речь  идет  об  обработке  малых  количеств  жид¬
кости.  Дальнейшими  областями  применения
являются  синтетическая  химия  и  пищевая  про¬
мышленность.  Туманский  [2079]  получал  пара¬
финовые  эмульсии  при  помощи  магнитострик¬
ционного  излучателя.  По  данным  Попова  [1630],
степень  дисперсности  и  стабильность  маргари¬
новых  эмульсий,  полученных  при  помощи  ультра¬
звука,  выше,  чем  при  обычном  способе  произ¬
водства.  Гор  и  Ведекинд  [32]  полагают,  что  не
исключена  возможность  повышения  усвояемо¬
сти  пищевых  жиров  (маргарина  и  т.  п.)  после
их  облучения  ультразвуком.  Чамберс  [422]
показал,  что  в  результате  такого  облучения  ство-
раживаемость  молока  понижается,  так  что  оно
лучше  усваивается  и  переваривается.
 Петерсен  [1558,  3743]  сообщает  еще  об  одном
важном  практическом  применении  ультразву¬
кового  эмульгирования  нерастворимых  в  воде
веществ.  При  флотационном  обогащении  руд  до¬
бавляемая  к  взвеси  руды  флотационная  жид¬
кость  должна  быть  возможно  более  тонко  диспер¬
гирована,  чтобы  при  малом  ее  расходе  покрыть
огромную  поверхность  частиц  минерала  гидро¬
фобной  оболочкой.  Особо  важное  значение  имеет
степень  дисперсности  при  использовании  нерас¬
творимых  в  воде  флотационных  жидкостей  (олеи¬
новая  кислота,  нафтеновая  кислота).  Петерсен
 обнаружил,  что  во  многих  случаях  эмульсии,
полученные  при  помощи  ультразвука,  дают  су¬
щественно  лучшую  флотацию,  чем  относительно
грубые  и  нестабильные  эмульсии,  полученные
обычным  механическим  способом.  Кратковре¬
менное  облучение  взвеси  руды  во  время  или  после
добавки  регулирующей  флотационной  жидкости
позволяет  во  многих  случаях  добиться  замет¬
ного  увеличения  селективности  флотации  и  по¬
вышения  выхода  металла  [3743].  При  этом  ока¬
зывается,  что  низкие  частоты  порядка  20  кгц
более  эффективны,  чем  частоты  порядка  300  кгц.
Ояма  и  Танака  [3704]  показали,  что  эмульгиро¬
вание  флотационной  жидкости  ультразвуком
уменьшает  время  флотации  и  повышает  количе¬
ство  получаемой  руды.  Предложения  по  исполь¬
зованию  ультразвука  для  целей  флотации  со¬
держатся  также  в  патенте  Барцано  и  Данардо
[180].
 Биске  [2478]  отмечает,  что  при  использова¬
нии  ультразвука  и  применении  подходящего
эмульгатора  можно  получить  очень  тонко  диспер¬
гированную  топливо-водную  эмульсию.  Доба¬
вление  этой  эмульсии  к  горючему  для  транспорт¬
ных  двигателей  внутреннего  сгорания  повышает
его  октановое  число  и  увеличивает  мощность  дви¬
гателя  благодаря  более  полному  сгоранию  (см.
также  патент  Эвери  [2762],  в  котором  описаны
способы  получения  таких  эмульсий).
 2. 	Диспергирование  твердых  тел  в  жидкостях.
 Очистка  при  помощи  ультразвука
 Проблема  диспергирования  твердых  тел  в  жид¬
костях  при  помощи  ультразвука  подвергалась
всестороннему  исследованию.  В  п.  1  этого  пара¬
графа  уже  отмечалось,  что  Ричардс  [1710]
наблюдал  эффект  Тиндаля  после  воздействия
ультразвуком  на  чистую  воду  в  хорошо  очищен¬
ном  сосуде.  Это  позволило  ему  сделать  вывод
о  диспергировании  материала  стенок  сосуда
в  воде  под  действием  ультразвуковых  волн.  Булл
и  Золльнер  [385]  диспергировали  галлий  в  воде
и  получили  очень  концентрированную  стабиль¬
ную  суспензию  с  металлическим  блеском.  По¬
скольку  температура  плавления  галлия  очень
низка  (29,8°С),  процесс  эмульгирования  заклю¬
чается,  вероятно,  в  поверхностном  плавлении
галлия  под  действием  ультразвука  и  распылении
его  в  жидкость.
 Используя  ультразвуковые  волны  большой
интенсивности  с  частотой  400  кгц,  Ржевкин
и  Островский  [1760]  получили  очень  тонкие  вод¬
ные  эмульсии  Hg,  S,  Sn,  Bi,  Pb,  Си,  Ag,  а  также
различных  масел  и  парафина.  В  работе  не  при¬

470
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 водится  точного  описания  конструкции  приме¬
нявшейся  аппаратуры.  Размеры  частиц  S,  РЬ,
Sn  и  Bi  составляли  106см,  так  что  можно  предпо¬
лагать,  что  в  этих  случаях  речь  идет  о  настоящих
коллоидных  растворах  с  сильным  эффектом  Тин¬
даля  (см.  также  Малис  [3478]).
 Фиг.  536.  Разрушающее  действие  ультразвуковых
волн.
 а—стальное  лезвие  до  облучения  ультразвуком,  б—стальное  лез¬
вие  после  10-минутного  воздействия  ультразвука,  в—оловянная
фольга,  обтягивающая  дно  стакана,  после  8-минутного  воздей¬
ствия  ультразвука  в  масляной  ванне.
 Рено  [4973]  путем  облучения  ультразвуком
диспергировал  ртуть  и  серебро  в  пиридине
(C5H5N),  используя  обменную  реакцию  между
сильно  электроположительным  металлом,  напри¬
мер  магнием,  и  растворами  HgJ2  или  AgN03
в  пиридине.  В  этом  случае  ультразвук  активи¬
рует  поверхность  магния.  Этим  способом  Рено
[3846]  удалось  создать  органические  соединения
магния;  при  этом  под  действием  ультразвуковых
волн  в  реакции  не  принимают  участия  инертные
галоидные  атомы,  например  атом  хлора  в  С6Н5С1.
 Клаус  и  Шмидт  [454]  провели  количествен¬
ные  исследования  диспергирования  твердых  ме¬
таллов  (Pb,  Fe,  Ag).  Число  и  степень  дисперсности
частиц  металла  тем  больше,  чем  больше  мощ¬
ность  ультразвука  и  длительность  его  воздей¬
ствия.  Чем  более  раздроблен  металл,  вводи¬
мый  в  жидкость,  подвергаемую  действию  ультра¬
звука,  тем  меньше  размеры  частиц.  Фиг.  536
иллюстрирует  сильное  действие  ультразвуко¬
вых  волн  на  металл.  На  фиг.  536,а  изображено
стальное  лезвие  до  воздействия  ультразвука,
на  фиг.  536,6—то  же  лезвие  после  10-минутного
 воздействия  ультразвуковых  волн  в  масле.  При
столь  малом  времени  воздействия  разрушающее
действие  кавитации  исключено.  Еще  более  отчет¬
ливо  видно  разрушающее  действие  ультразву¬
ковых  волн  на  фиг.  536,6,  где  изображено  обтя¬
нутое  оловянной  фольгой  дно  стакана,  подверг¬
нутое  в  течение  8  мин.  воздействию  ультразвука
в  масляной  ванне.  Однако,  вообще  говоря,  по¬
лезный  эффект  при  диспергировании  чистого,
твердого  металла  только  под  действием  ультра¬
звуковых  волн  без  использования  дополнитель¬
ных  вспомогательных  средств  весьма  невелик.
 На  основании  собственных  опытов  Золльнер
[1963]  подвергает  сомнению  результаты  Ржев-
кина  и  Островского.  Золльнер  обнаружил,  что
чистые  металлы  в  больших  кусках  вообще  не  дис¬
пергируются  в  жидкости  под  действием  ультра¬
звука  вследствие  слишком  больших  межмолеку-
лярных  сил  сцепления  в  металле.  Отмеченное
другими  исследователями  диспергирование  яв¬
ляется  кажущимся  и  связано  главным  образом
с  разрушением  слоя  окиси,  которым  покрыто
большинство  металлов  или  которым  покрываются
металлы  в  жидкости.  Золльнер  считает,  что
об  истинном  диспергировании  твердого  веще¬
ства  можно  говорить  лишь  в  том  случае,  если
твердое  тело  диспергируется  после  шести  или
семи  повторных  облучений  в  чистой,  все  время
сменяемой  воде.
 Сравнительно  легко  диспергируются  в  воде
слюда,  гипс,  стеатит,  железный  блеск,  сера
и  графит  [1963].  Во  избежание  коагуляции  полез¬
но  добавлять  немного  слабого  электролита,
например  гидроокиси  аммония.
 В  последнее  время  Гертнер  [4726]  исследо¬
вал  процесс  диспергирования  взвешенных  в  воде
инертных  неорганических  веществ  типа  карбо¬
натов  магния,  свинца,  бария  и  сульфата  бария
под  действием  ультразвуковых  волн  различной
частоты  (70—1500  кгц).  Оптимальные  результа¬
ты  были  достигнуты  при  частоте  500  кгц  и  кон¬
центрациях  около  0,002  г/см3.  Кроме  того,  было
показано,  что  диспергирование  сильно  зависит
от  формы  кристаллов  вещества.  Чем  точнее  обра¬
зован  кристалл,  тем  более  он  устойчив  по  отно¬
шению  к  воздействию  ультразвуковых  волн.
Кристаллы  с  дефектами  поверхности  легко  раз¬
рушаются.  Вполне  возможно  также,  что  одно
и  то  же  химическое  вещество  в  связи  с  различием
кристаллических  форм  в  одном  эксперименте
подвергнется  сильному  воздействию  ультра¬
звука,  в  другом—останется  без  изменений.
 Матьё-Зиго  и  Левавассер  [1324]  пытались
при  помощи  ультразвука  разложить  на  отдель¬
ные  кристаллики  тонкий  осадок  сульфата  ба¬

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 471
 рия  в  воде,  который  при  наблюдении  под  элек¬
тронным  микроскопом  оказался  состоящим  из
скопления  множества  микрокристаллов.  Было
найдено,  что  после  определенного  времени  воз¬
действия  наступает  насыщение,  и  дальнейшее
диспергирование  невозможно.  Кроме  того,  уда¬
лось  показать,  что  для  диспергирования  суще¬
ствует  оптимальная  частота  ультразвука;  при
величине  частиц  около  100  гпр.  эта  частота  ле¬
жит  в  области  1000  кгц.
 Эти  же  исследователи  изучили  диспергирова¬
ние  каолина  и  монмориллонита  [3519].  В  этом
случае  также  для  достижения  наиболее  тонкого
диспергирования  необходимо  использовать  опре¬
деленные  частоты  (960  кгц  для  каолина  и  320  кгц
для  монмориллонита).  Об  аналогичном  приме¬
нении  ультразвука  в  керамической  промышлен¬
ности  см.  Дикинсон  [2692],  а  также  Слих  и  Бик-
сби  [4113].  Берковиц  [2453]  при  помощи  уль¬
тразвуковых  волн  с  частотой  25  кгц  частично
растворял  или  диспергировал  в  пиридине  раз¬
личные  сорта  угля.
 Хетфилд,  Эмертон  и  Рист  [4749]  эксперимен¬
тально  показали,  что  латекс,  полученный  высу¬
шиванием  40-процентной  суспензии,  можно  снова
диспергировать  в  воде  при  условиях  малого  со¬
держания  в  жидкости  твердых  веществ,  дли¬
тельности  облучения  не  более  2  мин.  и  исполь¬
зования  мягкой  воды.
 Действие  ультразвуковых  волн  на  коллоид¬
ные  растворы  приводит  к  дальнейшему  умень¬
шению  размеров  частиц.  Так,  например,  в  золе
V205,  стоявшем  в  течение  нескольких  лет,  раз¬
меры  частиц  уменьшились  от  10—15  (л  до  3  (л.
Озвученный  золь  характеризуется  весьма  слабой
полосатостью  при  течении.
 Во  всех  этих  случаях  причиной  диспергирую¬
щего  действия  ультразвука  считают  кавитацию,
так  как  диспергирования  не  наблюдается  как
при  повышении  внешнего  давления,  так  и  в
вакууме.
 Зезюлинский  и  Туманский  [1913],  а  также
Туманский  и  Максимова  [2081]  с  успехом  полу¬
чали  при  помощи  ультразвука  как  с  добавками
стабилизаторов  (например,  раствор  сульфита),
так  и  без  них  водные  суспензии  индантреновых
красителей.  Туманский  [2080]  исследовал  роль
газовой  фазы  в  этом  процессе  (см.  также  [2088]).
Ньюэлл  [3640]  указал  на  возможность  эмульги¬
рования  масляных  красок  в  воде  при  помощи
ультразвука.
 В  связи  с  этим  следует  упомянуть  также  при¬
менение  ультразвука  в  текстильной  промышлен¬
ности  при  окраске  тканей  [3640,  4534,  4551].
Опыты  Брауера  [2538,  2539]  с  ультразвуком
 частотой  22  и  175  кгц  показали,  что  при  окраске
индиговыми  красителями  озвучивание  приводит,
как  правило,  к  более  быстрому  окрашиванию
материала;  при  высоких  частотах  было  отмечено
более  глубокое  окрашивание,  в  особенности  для
натурального  шелка,  шерсти  и  перлона.  Дли¬
тельность  процесса  окраски  может  быть  при
этом  снижена  на  74—х/6  от  обычной.  При  этом
существенно,  чтобы  окрашиваемый  материал  под¬
вергался  действию  ультразвуковых  волн  по  всей
своей  ширине;  поэтому  на  практике  оказывается
необходимым  устанавливать  в  красильной  ванне
целый  ряд  источников  ультразвука.  Определяю¬
щее  значение  при  решении  вопроса  и  применении
такой  установки  имеют  ее  цена  и  экономичность.
Брауер,  а  также  Рат  и  Мерк  [3835,  3836]  про¬
вели  опыты  по  окрашиванию  при  воздействии
обычных  звуковых  волн  с  использованием  излу¬
чателей  Боша  (частота  100  гц).  Однако  эффек¬
тивность  была  значительно  ниже,  чем  при  работе
с  ультразвуком.  Таким  образом,  в  принципе
можно  при  помощи  озвучивания  увеличить  ско¬
рость,  глубину  и  равномерность  окрашива¬
ния.
 Новые  опыты  Александера  и  Мика  [4576]
показали,  что  для  красителей,  растворимых  в
воде,  действие  звуковых  волн  заключается  лишь
в  увеличении  механического  перемешивания.  Это
означает,  что  излучатель  ультразвука  является
в  этом  случае  не  чем  иным,  как  сравнительно  доро¬
гостоящей  мешалкой  для  красильной  ванны.
Напротив,  в  случае  нерастворимых  красителей
ультразвук  благодаря  своему  диспергирующему
действию  улучшает  самый  процесс  окраски.
Вопрос  о  том,  насколько  звуковые  колебания
способствуют  диффузии  молекул  красителя  в  во¬
локнах  и  в  ванне,  остается  еще  не  ясным.
 Уразовский  12088]  диспергировал  иод  в  рас¬
творах  камфоры  и  получил  весьма  стабиль¬
ные  гидрозоли.  При  превышении  оптимальной
длительности  озвучивания  наступает  коагу¬
ляция.
 Соте,  Одуин,  Левавассер  и  Вийэ  [3956]
предложили  метод  диспергирования  в  воде  из¬
вестного  инсектицида  ДДТ  (дихлордифенилтри-
хлорэтан).  К  раствору  препарата  в  бензоле  до¬
бавляют  воду,  и  эта  смесь  подвергается  силь¬
ному  воздействию  ультразвука,  пока  весь  бен¬
зол,  в  процессе  кавитации  испаряющийся  в  ка¬
витационные  пустоты  и  выделяющийся  в  виде
пузырьков,  не  будет  полностью  удален.  В  ре¬
зультате  остается  гомогенная  взвесь  ДДТ  в  во¬
де,  дезинфицирующее  действие  которой  весьма
сильно.  Взвесь  1  г  ДДТ  в  10  л  воды  мгновенно
убивает  личинки  комара.

472
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Бакингем  [382]  использовал  облучение  ульт¬
развуком  для  размельчения  целлюлозы.  Он
указывает,  что  степень  размельчения  при  этом
отвечает  той,  которая  получается  на  первой  ста¬
дии  обработки  целлюлозы  в  голландерах  (см.
также  [2707,  4100]).
 Ульрих  [4304,  4305]  предложил  применять
ультразвук  для  ускоренной  обработки  веществ,
содержащих  целлюлозу  (например,  соломы),
при  получении  бумажной  массы.  Альгар  и
Гиртц  [2301]  установили,  что  волокна  древес¬
ной  целлюлозы,  подвергнутые  облучению  ультра¬
звуком  с  частотой  22  кгц,  набухают  в  воде  силь¬
нее,  чем  необлученные  волокна.  При  этом  про¬
исходит  одновременно  продольное  расщепление
волокон  на  отдельные  фибриллы.  По  данным
Гралена  и  Берга  [2920],  облучение  порошкообраз¬
ной  древесины  в  воде  ультразвуком  с  частотой
295  кгц  приводит  к  разрушению  биоструктуры
древесины  и  к  разрыву  связей  между  лигнином
и  целлюлозой  или  другими  углеводами.  После
облучения  около  50%  древесины  можно  раство¬
рить  в  аммиачном  растворе  окиси  меди.  Отто
и  Людтке  [3697]  показали,  что  облучение  ультра¬
звуком  ускоряет  процесс  освобождения  лубя¬
ных  волокон  из  стеблей  и  листьев  растений  или
же  позволяет  его  проводить  при  более  низких
температурах.  При  этом  экономится  материал
и  достигается  более  высокая  прочность  волокон.
Подробности  действия  ультразвуковых  волн
в  этом  случае  еще  не  ясны  и  требуют  дальнейших
исследований.
 Согласно  Вуду  и  Лумису  [2174],  дисперги¬
рующее  действие  ультразвуковых  волн  можно
использовать  при  анализе  почвы,  так  как  с  их
помощью  удается  в  течение  нескольких  минут
диспергировать  в  жидкости  находящиеся  в  почве
коллоиды.  При  обычных  методах  обработки
сотрясением  и  центрифугированием  процесс  при¬
ходится  повторять  20—30  раз.  Крайнер  [  1116]  ус¬
пешно  использовал  ультразвук  в  мокром  методе
обогащения  руд.  Он  приготовлял  суспензию
необработанного  материала  в  воде  и  подвергал
ее  воздействию  интенсивных  ультразвуковых
волн.  Этим  способом,  например,  образец  вывет¬
рившегося  якобсита  с  большим  содержанием
кремнекислоты,  который  нельзя  было  обога¬
тить  обычными  способами,  удалось  за  5  мин.
ультразвуковой  обработки  с  последующим  гра¬
витационным  разделением  разложить  на  желе¬
зистые  кварцевые  зерна  и  глинистую  мелкозер¬
нистую  массу,  состоявшую  главным  образом  из
гидроокисей  металлов.  Затем  этот  промежуточ¬
ный  продукт  растирали  в  ступке  с  водой  до  тех
пор,  пока  часто  сменяемая  вода  не  становилась
 прозрачной.  После  этого  при  воздействии  ультра¬
звука  в  течение  нескольких  секунд  образовыва¬
лась  взвесь  из  отделявшихся  окисей  и  гидрооки¬
сей  металлов.
 Недавно  Милло  и  Нуазетт  [1362]  успешно  дис¬
пергировали  при  помощи  ультразвука  различ¬
ные  глиносодержащие  породы  в  целях  извлечения
глины.  При  ультразвуковом  способе  обработки
выход  был  иногда  в  100—1000  раз  выше,  чем
при  обычных  механических  методах.  Ветцель
[4402]  использовал  ультразвук  с  частотой
800  кгц  и  интенсивностью  3—4  вт/см2  для  под¬
готовки  образцов  горных  пород  для  микропа-
леонтологических  исследований.  Он  обнаружил,
что  микроископаемые  при  этом  не  разрушались.
 Пфефферкорн  [3757]  указывает,  что  при  тра¬
влении  кристаллов  для  исследования  в  электрон¬
ном  микроскопе  облучение  ультразвуком  при¬
водит  к  более  равномерному  воздействию  протра¬
вы  на  более  обширную  поверхность  и  к  более
тонким  фигурам  травления.
 Размельчающее  действие  ультразвуковых
волн  в  настоящее  время  с  успехом  используется
для  предотвращения  образования  котельной  на¬
кипи  в  паровых  котлах,  бойлерах  и  т.  п.  [4566,
5136].  Даже  при  помощи  слабых  ультразвуко¬
вых  волн  можно  добиться  того,  чтобы  частицы
извести  не  откладывались  на  стенках  в  виде  твер¬
дого  осадка,  а  погружались  на  дно  вместе  с  уда¬
ляемой  грязью.  На  фиг.  537  показан  ультразву¬
ковой  аппарат,  построенный  для  этой  цели  по
предложению  Лузли  и  известный  под  названием
«крустекс».  Изображенный  справа  магнитострик-
ционный  излучатель  (частота  27  кгц)  привинчи¬
вается  к  стенке  облучаемого  котла.  Присоеди¬
няемый  к  сети  переменного  тока  прибор  имеет
выпрямитель,  который  заряжает  конденсатор.
Этот  конденсатор  разряжается  через  определен¬
ные  промежутки  времени  при  помощи  термо-ртут-
ного  реле  через  катушку  магнитострикционного
излучателя,  который  посылает  затухающий  уль¬
тразвуковой  импульс  в  воду  котла.
 Трошер  [4288]  предложил  использовать  мощ¬
ные  ультразвуковые  колебания  для  снятия  эма¬
ли  с  сосудов.  Эмаль  вследствие  своей  хрупкости
не  успевает  следовать  за  колебаниями  металли¬
ческой  подложки  и  должна  легко  отделяться  от
нее.
 Большим  шагом  вперед  в  разрешении  задачи
диспергирования  металлов  в  жидкостях  при  по¬
мощи  ультразвука  явились  работы  Клауса  [450,
453].  Если  во  время  электролиза  катод  подверг¬
нуть  воздействию  ультразвука,  то  металл,  элек¬
тролитически  осаждающийся  на  катоде  уже
в  весьма  тонко  дисперсной  форме,  будет  диспер-

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 473
 тироваться  еще  сильнее  и  возвращаться  в  жид¬
кость.  На  фиг.  538  изображена  схема  соответ¬
ствующей  экспериментальной  установки.  В  ниж¬
нем  сосуде,  наполненном  маслом,  на  электроде  А
с  выводом  Сг  расположены  одна  или  несколько
 Фиг.  537.  Аппарат  «крустекс»  фирмы  «Хильфикер»
(Цюрих)  для  предотвращения  образования  котельной
накипи.
 пластинок  пьезокварца,  служащих  излучате¬
лями  ультразвука  (В2—верхний  электрод  с  вы¬
водом  С2).  Сосуд  N,  через  дно  которого  проникают
ультразвуковые  волны,  содержит  в  подходящем
электролите  О  горизонтально  расположенный
катод  Р  и  состоящий  из  диспергируемого  метал¬
ла  анод  S.  В  зависимости  от  условий  процесса
отделяющийся  от  анода  S  металл  в  более  или
менее  тонко  дисперсном  состоянии  осаждается
на  дно  сосуда  или  образует  эмульсию  в  жид¬
кости.
 На  фиг.  539  приведены  микрофотографии  при
200-кратном  увеличении  дисперсных  состояний
ртути  и  серебра,  полученных  при  помощи  уль¬
тразвука  с  электролизом  и  без  него.  Степень  ди¬
сперсности  зависит  главным  образом  от  вещества
электродов,  от  поверхности  катода  и  от  частоты
и  интенсивности  ультразвуковых  волн.  В  ка¬
честве  материала  катода  лучше  всего  применять
металлы,  плохо  воспринимающие  гальваниче¬
ские  покрытия,  например  алюминий,  тантал
 и  т.  п.  Однако  пластинки  из  тантала  после  дли¬
тельного  употребления  становятся  хрупкими,
а  из  алюминиевых  катодов  часто  вырываются
 Фиг.  538.  Схема  установки  для  диспер¬
гирования  металлов  путем  облучения
ультразвуком  во  время  электролиза.
 Ф  и  г.  539.  Металлы,  диспергиро¬
ванные  ультразвуком  без  электроли¬
за  (слева)  и  при  электролизе  (спра¬
ва);  наверху  ртуть,  внизу  серебро
(X  2000).
 частицы  металла,  которые  изменяют  цвет  и  сте¬
пень  агрегации  золя.  Лучше  всего  в  качестве
катода  применять  пластинки  из  сплава  хрома

474
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 с  марганцем.  Размеры  осаждающихся  частиц
тем  меньше,  чем  ровнее  поверхность  катода,  чем
-больше  частота  и  интенсивность  ультразвуковых
колебаний  и  чем  ниже  плотность  тока  и  концент¬
рация  электролита  при  электролизе.
 рации  электролита  практически  не  влияет  на
выход.  Повышение  выхода  при  увеличении  дли¬
тельности  облучения  (фиг.  540,г)  объясняется
тем,  что  более  грубые  частицы  металла,  находя¬
щиеся  в  электролите,  подвергаются  дальней-
 Фиг.  540.  Зависимость  количеств  серебра  и  меди,  диспергируемых  во  время
электролиза  при  помощи  ультразвука:  а—от  мощности  ультразвука,  б—от
напряжения  на  электродах,  в—от  концентрации  электролита  и  г—от  длитель¬
ности  действия  ультразвука.
 Клаус^  и  Шмидт  [454]  провели  соответствую¬
щие  количественные  исследования.  Кривые  на
«фиг.  540  показывают  зависимость  количества
диспергированного  металла  при  образовании
золей  серебра  и  меди  от  интенсивности  ультразву¬
ка,  напряжения  на  электролитической  ванне,
концентрации  электролита  и  длительности  воз¬
действия  ультразвука.  На  фиг.  540,а,  бив
по  оси  ординат  отложено  отношение  количества
диспергированного  металла,  вычисленного  по
концентрации  золя,  к  теоретическому  количеству
электролитически  осажденного  металла,  рассчи¬
танному  по  средней  силе  тока.  Видно,  что  при
мощности  ультразвука  70  вт  50—70%  электро¬
литически  осажденного  металла  вновь  переходит
в  жидкость  в  тонко  дисперсном  состоянии.
Кривые  на  фиг.  540,  б  ив  показывают,  что  после
некоторого  предела  дальнейшее  повышение  на¬
пряжения  на  электролитической  ванне  и  концент-
 шему  размельчению  ультразвуковыми  колеба¬
ниями,  что  приводит  к  увеличению  концентра¬
ции  золя.  Таким  образом,  можно,  изменяя  усло¬
вия  опыта,  образовывать  дисперсные  системы
с  различной  величиной  частиц  вплоть  до  истин¬
ных  коллоидных  растворов  и  диспергировать
практически'  почти  все  металлы,  которые  допу¬
скают  электролитическое  осаждение.  Эта  мето¬
дика,  которую  Уразовский  120881  применял  так¬
же  для  получения  гидрозолей  серебра  и  меди,
очевидно,  будет  иметь  большое  значение  при
получении  катализаторов,  золей  и  т.  п.  для  хи¬
мических  или  фармацевтических  целей.
 Кроме  того,  диспергирующее  действие  уль¬
тразвуковых  волн  можно  использовать  для  разру¬
шения  агрегатных  зерен  в  эмульсиях  и,  следо¬
вательно,  для  повышения  их  гомогенности.  Так,
например,  Клаус  1448,  449,  452]  исследовал  дей¬
ствие  ультразвуковых  волн  на  фотографические

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 475
 эмульсии1).  Он  обнаружил,  что  под  воздей¬
ствием  высокочастотных  колебаний  однородность
и  стабильность  эмульсий  повышается.  Это  позво¬
ляет  заметно  увеличить  концентрацию  галоидного
серебра,  что  приводит  к  увеличению  разрешаю¬
щей  способности  и  чувствительности  эмульсий.
Под  действием  ультразвуковых  колебаний  раз¬
рушаются  грубые  зернистые  образования  в  фото¬
графическом  слое.  В  табл.  102  приведены  числа
агрегатных  зерен  в  фотографическом  слое  на
равных  по  площади  участках  фо¬
топластинки  после  применения  раз¬
личных  способов  обработки  эмуль¬
сии  ультразвуком.
 При  воздействии  ультразвуком
можно  увеличить  время  созрева¬
ния  и  повысить  температуру  со¬
зревания  галоидосеребряных  жела¬
тиновых  эмульсий  без  обычного
в  этих  условиях  образования  ву¬
али.  Сильное  диспергирующее  дей¬
ствие  ультразвука  и  интенсивное
перемешивание  смеси  под  влиянием
механических  колебаний  препят¬
ствуют  возникновению  локальных
центров  созревания  в  более  теплых
областях  у  стенок  и  дна  сосуда  и,  таким  обра¬
зом,  не  допускают  образования  излишнего  ко-
 Таблица  102
 ЗАВИСИМОСТЬ  ЧИСЛА  АГРЕГАТНЫХ  ЗЕРЕН
в  ФОТОГРАФИЧЕСКИХ  ЭМУЛЬСИЯХ  ОТ  СПОСОБА
ОБРАБОТКИ  УЛЬТРАЗВУКОМ
 Способ  обработки  ультразвуком
 Число  агре¬
гатных
зерен
 Действие  ультразвука  при  смешивании
 26
 »  »  при  первичном
 созревании
 11
 То  же  при  вторичном  созревании  .  .  .
 15
 »  »  при  первичном  и  вторичном
 8
 То  же  в  течение  всего  процесса  изго¬
 товления
 4
 То  же  на  политую  эмульсию
 14
 Без  применения  ультразвука
 48
 *)  Предложение  об  использовании  ультразвука
для  повышения  чувствительности  фотографических
эмульсий  было  выдвинуто  Мошковичем  за  два  года
до  опубликования  работ  Клауса.  См.  Варгафтиг,
Кино-фотоматериаловедение,  Госкиноиздат,  1'939.—
Прим.  ред.
 личества  центров  созревания.  Наконец,  при
помощи  ультразвука  при  сенсибилизации  эмуль¬
сии  в  растворе  соответствующего  красителя  мож¬
но  заметно  повысить  цветовую  чувствительность,
так  как  под  влиянием  ультразвуковых  колебаний
в  окраске  зерен  принимает  участие  больше  кра¬
сителя.  В  то  время  как  при  обычном  методе
лишь  15%  используемого  красителя  отлагается
на  зернах,  при  применении  ультразвука  можно
довести  эту  величину  в  среднем  до  25%.
 Особое  значение  имеют  опыты  Клауса  [452],
в  которых  ему  удалось  осажденное,  безжелати-
новое,  уже  значительно  скоагулированное  гало¬
идное  серебро  после  его  сенсибилизации  снова
распределить  в  желатине  с  очень  высокой  сте¬
пенью  дисперсности.  Образующаяся  при  этом
эмульсия  по  своим  фотохимическим  свойствам
не  уступает  бромосерябряной  желатиновой
эмульсии,  полученной  обычными  методами.  На
фиг.  541  приведены  микрофотографии  слоев,
полученных  различными  методами.  С  точки  зре¬
ния  технологии  важно,  что  при  этом  устраняется
отнимающий  много  времени  процесс  промывки
эмульсии,  и,  таким  образом,  время  изготовле¬
ния  ее  существенно  сокращается.  Кроме  того,
к  эмульсии  не  добавляются  чужеродные  вещества,
что  увеличивает  ее  устойчивость.  Метод  после¬
дующего  эмульгирования  осажденного  бромисто¬
го  серебра  позволяет  также  непосредственно
окрашивать  бромистое  серебро  перед  эмульгиро¬
ванием.  При  старых  способах  только  15%  кра¬
сителя  связывается  с  бромистым  серебром,  а  85%
остается  в  желатине  и  не  только  является  бес¬
полезным,  но  даже  приводит  к  увеличению  свето-
поглощения.  При  новом  методе  обработки  около
90%  красителя  связывается  с  зернами  бромистого
серебра.  Фотографические  свойства  таких  галои¬
досеребряных  эмульсий,  полученных  при  помощи
ультразвука  без  добавления  химических  пеп-
 Ф  и  г.  541.  Сравнение  светочувствительных  слоев,  в  которых  бромистое
серебро  диспергировалось  при  помощи:  а—перемешивания,  б—переме¬
шивания  и  нагревания,  в—ультразвука.

476
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 тизаторов,  исследовались  Дангерсом  [480]  и
Рандолфом  [1669].
 Сравнительно  недавно  Протас  [1641],  а  так¬
же  Перонне  и  Бикар  [1553]  исследовали  действие
ультразвуковых  волн  на  фотографические  эмуль¬
сии.  Протас  обнаружил,  что  в  термостатах
со  льдом  ультразвуковое  облучение  действует
так  же,  как  и  простое  повышение  температуры
на  45—65°  С.  Перонне  и  Бикар  не  подтвердили
результаты  Клауса.  Поэтому  до  сих  пор  не
ясен  вопрос  о  том,  оказывает  ли  ультразвук
специфическое  воздействие  на  процесс  образо¬
вания  фотографических  эмульсий  или  истинной
причиной  наблюдаемых  явлений  являются  всегда
возникающие  попутно  термические  процессы.
 Кнолль  и  Диле  [1082]  использовали  диспер¬
гирующее  действие  ультразвука  для  перемеши¬
вания  оксидной  массы,  применяющейся  для
покрытия  оксидных  катодов  (см.  также  [958]).
 Пичэк  [1598]  предложил  использовать  раз¬
рушающее  действие  ультразвуковых  волн  при
изготовлении  односторонних  мозаичных  электро¬
дов,  применяемых  в  передающих  телевизионных
трубках.
 Можно  ожидать  также,  что  в  будущем  эмуль¬
гирующее  и  диспергирующее  действие-ультра¬
звука  будет  использовано  для  решения  некоторых
проблем  производства  искусственного  шелка  и
искусственной  шерсти.  Согласно  Фритцу  [28],
можно  подвергать  воздействию  ультразвука  пря¬
дильные  растворы  или  диспергировать  в  них
различные  красители  или  твердые  вещества
для  получения  водоустойчивых,  мылоустойчи¬
вых  и  немнущихся  тканей  (см.  также  Томберг
[4283]).
 Диспергирующее  действие  ультразвука  мож¬
но  использовать  также  и  в  лакокрасочном  про¬
изводстве  [3131—3133,  3333а,  3779,  4287,  4552].
 Размельчающее  и  диспергирующее  действие
ультразвуковых  волн  можно  применять  для
экстракции  при  комнатной  температуре  веществ
животного  и  растительного  происхождения
[429,  755,  4311].  Например,  в  течение  несколь¬
ких  минут  удается  полностью  экстрагировать
кофе,  так  что  при  вторичной  экстракции  вода
остается  совершенно  бесцветной.
 Шпехт  [4144—4146,  4150,  4996,  5038]  пока¬
зал,  что  при  помощи  ультразвука  удается  лучше
и  более  полно  экстрагировать  из  хмеля  вещества,
необходимые  для  пивоварения,  чем  при  обычном
методе  выщелачивания  кипячением.  В  опытах
промышленного  масштаба  этим  способом  расход
хмеля  удалось  снизить  до  40%  при  сохранении
всех  свойств  и  качества  пива  (см.  также  Дикин¬
сон  [2693],  Эндерс  и  Райбке  [2742],  Кольбах
 и  Шильфарт  [4807]  и  Веллхёнер  [4388]).  Шроп-
шайр  [4968,  5022]  предложил  способ  экстрак¬
ции  рыбьего  жира  при  помощи  ультразвука.
Мы  еще  вернемся  к  этим  важным  для  фармацев¬
тических  целей  методам  экстракции  в  §  12,  п.  4
и  5  настоящей  главы.
 Диспергирующее  действие  ультразвуковых
волн  применялось  также  для  изготовления  тон¬
ких  препаратов  растительных  волокон  и  волокон
эластичных  элементов  тканей  человека  и  живот¬
ных  в  целях  электронно-микроскопического  ис¬
следования.  В  то  время  как  обычно  применяемые
методы  разделения  волокон  путем  вибропомола
или  разминания  сильно  гидролизованных  и  на¬
бухших  волокон  приводили  к  полному  наруше¬
нию  структуры  целлюлозных  волокон  при
ультразвуковом  способе,  согласно  данным  Бур¬
мана,  Хойбергера  и  Мюлеталера  [2180],  имеет
место  гораздо  более  тонкое  разделение,  причем
текстура  отдельных  отщепленных  волокон  почти  и
полностью  сохраняется.
 Аналогичные  результаты  получили  также
Фрей-Висслинг  и  Мюлеталер  [664]  при  полу¬
чении  волокон  рами  и  хлопчатобумажных  воло¬
кон,  Риби  [3853]  ггри  исследовании  вискозного
рейона  и  Морхед  [3588]  при  изучении  волокон
целлюлозы  до  и  после  гидролиза  (см.  также  рабо¬
ту  Альгара  и  Гиртца  [2301]).
 Согласно  Волперсу  [2168,  2169,  4458,  4459,
4461],  аналогичным  образом  можно  разделить
тесно  переплетенные  коллагеновые  и  эластичные
тканевые  элементы  (например,  в  больших  кровя¬
ных  сосудах)  и  сделать  возможным,  таким  обра¬
зом,  их  микроскопическое  исследование.  Ингель-
марк  [957]  применил  ультразвуковые  волны
с  частотой  22,5  и  300  кгц  для  отделения  колла¬
геновых  фибрилл  сухожилий.  Препараты,  полу¬
ченные  при  частоте  22,5  кгц,  давали  при  исследо¬
вании  под  электронным  микроскопом  более
отчетливую  картину.  При  длительности  воздей¬
ствия  ультразвука  больше  3  мин.  происходило
разрушение  фибрилл.  Берд  и  Лайон  [2476]
предложили  для  этой  цели  аппарат,  излучатель
которого  в  виде  стержня  погружается  сверху
в  облучаемое  вещество.
 В  связи  с  этим  следует  отметить,  что  Краузе
[3318]  предложил  ультразвуковой  микротом  для
получения  особо  тонких  срезов.  В  этом  микро¬
томе  при  помощи  магнитострикционного  вибра¬
тора  либо  ножу,  либо  объекту  сообщаются  про¬
дольные  колебания  с  частотой  20  кгц.  Посколь¬
ку  давление  ножа  на  объект  и  продольное  усилие,
а  следовательно,  и  сплющивание  объекта  ножом
при  этом  значительно  уменьшаются,  должны
получаться  гораздо  более  тонкие  срезы,  приме¬

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 477
 нимые  для  электронно-микроскопических  иссле¬
дований.
 В  последнее  время  в  Англии  и  в  США  разра¬
батываются  методы  стирки  при  помощи  ультра¬
звука;  считают  [825],  что  в  будущем  этот  метод
будет  иметь  большое  значение,  если  удастся  скон¬
струировать  достаточно  эффективные  и  дешевые
ультразвуковые  излучатели  (см.  также  [4857]).
Известно,  что  частицы  грязи  связываются  с  тка¬
нью  главным  образом  силами  электростатиче¬
ского  притяжения  [3675].  Если  при  помощи
ультразвукового  излучателя  привести  воду  в  со¬
стояние  высокочастотных  колебаний,  то  быстро
меняющееся  давление  отрывает  частицы  грязи
от  ткани  гораздо  скорее,  чем  это  возможно  обыч¬
ными  методами.  Эти  предварительные  результа¬
ты  были  затем  дополнены  опытами  Шиллинга,
Рудника,  Аллена,  Мака  и  Шерила  [3970].  Так,
например,  белое  хлопчатобумажное  полотно,
сильно  загрязненное  жирной  сажей,  удалось
отмыть  акустическим  методом  в  мыльной  воде
в  течение  1  часа  при  пятикратной  смене  воды
столь  же  чисто,  как  при  обычном  методе  стирки
в  прачечной  за  1—6  час.  при  пятнадцатикратной
смене  воды.  При  этом  не  происходило  наблюдае¬
мое  при  обычном  способе  стирки  снижение  проч¬
ности  ткани.
 Гарлинская,  Долгополов,  Матетцкий  и  Рубан
[2867]  успешно  очищали  при  помощи  ультра¬
звука  с  частотой  300—1600  кгц  загрязненную
мериносовую  шерсть.  Они  указывают,  что  при
таком  способе  мытья  уничтожается  также  микро¬
флора,  как  например  зародыши  бактерий  и
т.  п.  (см.  также  [4539].)  Ультразвуковое  облу¬
чение  может  иметь  также  известное  значение
для  ускорения  процессов  полоскания  в  текстиль¬
ной  промышленности  [3640].  По  данным  Сунь
Шоу-чжуаня  [4090],  при  помощи  мощных  ультра¬
звуковых  колебаний  в  воздухе  можно  разрушать
жесткую  пену  и  сглаживать  поверхность  пеня¬
щейся  жидкости.
 В  связи  с  этим  следует,  наконец,  упомянуть
о  применении  ультразвука  для  очистки  и  обез¬
жиривания  металлических  деталей,  которое  впер¬
вые  в  больших  масштабах  было  введено  в  США
[824,  2780,  2834,  4535,  4752,  4881,  5138,  4773,
4841].  Очищаемые  детали  при  помощи  конвейера
со  скоростью  30  см/мин  перемещаются  через
резервуар  с  трихлорэтиленом,  облучаемый  снизу
ультразвуком  с  частотой  300—1000  кгц.  Метал¬
лические  детали  полностью  освобождаются  при
этом  от  жира,  частиц  грязи,  стружек  и  полиро¬
вальных  материалов.  Этот  метод,  для  которого
можно  использовать  и  ультразвук  частотой
20—30  кгц,  оказывается  особенно  ценным  при
 очистке  небольших  деталей  сложной  формы  с  раз¬
личного  рода  прорезями,  отверстиями,  винтовы¬
ми  нарезками  и  т.  п.  Он  заменяет  применявшую¬
ся  до  сих  пор  в  этих  случаях  ручную  чистку  и
позволяет  экономить  до  50%  полной  стоимости
чистки.  Этот  метод  может  быть  использован  так¬
же  для  очистки  стеклянных  деталей,  керамики,
линз  и  т.  п.  Было  предложено  также  исполь¬
зовать  ультразвук  для  очистки  металлических
деталей  от  слоя  ржавчины  [4535]  (см.  также
[4308,  4541],  4549]).  Кроме  того,  ультразвук
большой  мощности  с  частотой  20—30  кгц  приме¬
няли  для  очистки  литейных  форм  для  стекла
[4125].
 Фиг.  541а.  Схема  ультразвукового
сверлильного  аппарата.
 В  последнее  время  размельчающее  действие
ультразвуковых  колебаний  с  успехом  исполь¬
зовали  для  сверления  отверстий  и  образования
углублений  в  твердых  телах  типа  металлов,
стекла,  керамики  и  т.  п.  Для  этой  цели  на  конец
магнитострикционного  или  пьезоэлектрического
вибратора  с  продольными  колебаниями  (/=20—
30  кгц)  укрепляют  коническую  насадку  с  рез¬
цом  или  сверлом.  На  фиг.  541а  изображен  такой
сверлильный  аппарат.  Он  состоит  из  собственно
магнитострикционного  излучателя  Л,  на  сво¬
бодном  конце  В  которого  укреплена  насадка
(G,  Я  или  К).  Излучатель  А  закреплен  в  его  уз¬
ловом  сечении  С;  на  верхней  части  излучателя
находится  обмотка  возбуждения  D.  Оба  боковых
ярма  Е  имеют  обмотки  F,  по  которым  пропускает¬
ся  постоянный  ток  подмагничивания.

478
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Латунные  взаимозаменяемые  насадки  G,  Я  и
К  имеют  на  своем  нижнем  конце  припаянные  или
привинченные  рабочие  головки  из  твердого
металла.  Как  уже  было  отмечено  в  гл.  II,  §  5,
п.  5,  на  конце  конической  насадки  имеют  место
особенно  большие  амплитуды  колебаний.
 Между  головкой  насадки  и  обрабатываемой
поверхностью  вводится  жидкость  (лучше  всего
вода)  с  суспензированным  в  ней  абразирующим
веществом  (карбид  бора,  карбид  кремния).  Бла¬
годаря  колебаниям  насадки  в  жидкости  возни¬
кает  кавитация  (см.  §  7  настоящей  главы),
обрабатываемый  материал  разрушается  и  обра¬
зуется  углубление,  точно  отвечающее  профилю
колеблющегося  инструмента.  Конец  колеблю¬
щегося  инструмента  не  должен  быть  особенно
острым  или  тонким.  Выгоднее  даже,  если  он
представляет  собой  плоскую  поверхность,  хорошо
отражающую  звуковые  волны.  При  мощности  из¬
лучателя  40  вт  и  амплитуде  колебаний  0,025  мм
с  карборундом  в  качестве  абразирующего  мате¬
риала  удается  в  течение  1  мин.  сделать  в  стекле
или  в  твердой  керамике  квадратное  отверстие
со  стороной  6  мм  и  глубиной  3  мм.  В  случае
карбида  вольфрама  с  карбидом  бора  в  качестве
абразирующего  материала  для  этой  цели  тре¬
буется  около  10  мин.  Можно  использовать  также
штампы;  так,  например,  можно  получить  нега¬
тивное  изображение  монеты  на  стекле.  Баламут
[4589]  указывает  на  возможность  сверления  от¬
верстий  с  искривленной  осью  и  поперечным  сече¬
нием  любой  заданной  формы.  Для  этой  цели  ко¬
леблющийся  инструмент  должен  быть  изогнут
по  заданной  кривой  и  вводиться  в  деталь  по
направлению  этой  кривой.  Дальнейшие  подроб¬
ности  можно  найти  у  Баламута  [4589]  (см.  также
Де-Гроот.  [4666  [,  Эмерсон  и  Старр  [2741а],  Мэ-
зон  и  Вик  [3513],  Келли  [4789],  Неппирас  [4892],
Шпитциг  [5042],  Вайс  и  Энсмингер  [5101]  и
[4969])1).
 В  заключение  этого  раздела  следует  упомя¬
нуть  опыты  Эрнста  и  Гутмана  [2747]  по  влиянию
ультразвука  на  дубление  кожи.  В  лабораторных
опытах  путем  облучения  сырой  кожи  ультразву¬
ком  мощностью  25—50  вт  с  частотой  760  кгц
удалось  значительно  ускорить  процесс  дубления
благодаря  более  быстрому  проникновению  жид¬
кости  в  кожу,  особенно  при  использовании  ор¬
ганических  дубильных  растворов.  Спустя  ко-
 г)  Ряд  фирм  выпускает  ультразвуковые  сверлиль¬
ные  станки  мощностью  от  100  до  1500  вт  [Фирма  «Шеф-
фильд»  (Огайо,  США)  под  названием  калитрон,  фирма
«Муллард»  (Лондон,  Англия),  фирма  «Леефельд  унд  К°»
(Геппенхайм,  Германия)  под  названием  диатрон  и  фирма
«Шеллер  унд  К°»  (Франкфурт,  Германия)].
 роткое  время  структура  шкуры  уже  принимает
характерный  для  кожи  вид.  Возможность  исполь¬
зования  этого  метода  дубления  в  больших  масшта¬
бах  зависит  от  конструирования  соответствую¬
щих  ультразвуковых  генераторов.  Следует  от¬
метить,  что  еще  необходимо  выяснить,  не  дадут
ли  лучшие  результаты  более  низкие  частоты  при
большей  амплитуде  колебаний  (см.  также
[2913]).
 3. 	Расщепление  молекул  высокополимеров
под  действием  ультразвука
 Еще  в  1933  г.  Сцалай  [2031],  Сент-Гиорги
[2034]  и  Флосдорф  и  Чамберс  [615]  почти  одно¬
временно  показали,  что  под  действием  ультра¬
звуковых  колебаний  с  частотой  722  кгц,  а  также
под  действием  высокого  слышимого  звука  боль¬
шой  силы  удается  расщепить  большие  молекулы
на  более  мелкие.  Сцалай  обнаружил,  что  под
действием  ультразвука  уменьшается  вязкость
растворов  желатины,  крахмала,  каучука,  агар-%
агара  и  гуммиарабика.  Ему  удалось  также  рас-%
щепить  сахарозу  на  моносахариды  и  путем  крат¬
ковременного  воздействия  ультразвука  несколь¬
ко  повысить  восстанавливающую  способность
параформальдегида  и  гексаметилентетрамина  по
отношению  к  аммиачному  раствору  окиси  сереб¬
ра.  При  продолжительном  воздействии  интенсив¬
ных  ультразвуковых  волн  на  растворы  крахмала
удалось  также  получить  следы  веществ  с  вос¬
становительными  свойствами,  которые  реаги¬
ровали  с  раствором  Фелинга,  и  декстрин,  обна¬
руженный  реакцией  с  иодом.  Все  эти  процессы
Сцалай  рассматривает  как  деполимеризацию  под
действием  ультразвука.
 На  основании  новых  опытов  Ройка  и  Штар-
кермана  [1750]  и  Сата  и  Харисаки  [1800]  воз¬
можность  непосредственного  расщепления  трост¬
никового  сахара  на  моносахариды  под  действием
ультразвука  поставлена  под  сомнение;  возни¬
кает  вопрос,  не  сводится  ли  этот  эффект  к  терми¬
ческим  процессам.
 Действие  ультразвуковых  волн  на  растворы
желатины,  агар-агара  и  гуммиарабика  изучал
также  Тиме  [2060],  который  обнаружил,  что
вязкость  этих  растворов  в  возрастающей  степени
снижается  по  мере  увеличения  мощности  ультра¬
звука.  Этот  эффект  усиливается  с  повышением
молекулярного  веса  вещества  и  зависит  от
концентрации.  При  некоторой  концентрации  вяз¬
кость  достигает  минимума,  который  смещается  в
сторону  малых  концентраций  при  увеличении  мо¬
лекулярного  веса  и  уменьшении  мощности  уль¬
тразвука.  Тиме  делает  отсюда  вывод,  что  ультра¬
звуковая  деполимеризация  заключается  в  меха¬

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 479
 ническом  разрушении  частиц  в  результате  соуда¬
рений.
 Благодаря  энергии,  добавочно  сообщаемой
коллоидным  частицам  в  ультразвуковом  поле,
их  соударения  становятся  настолько  мощными,
что  приводят  к  разрушению  молекулярных  аг¬
регатов.  При  этом  для  приобретения  необхо¬
димого  ускорения  частица  должна  иметь  опреде¬
ленную  длину  свободного  пробега.  Это  объяс¬
няет  существование  минимума  вязкости  в  за¬
висимости  от  концентрации,  так  как  при  слишком
малых  концентрациях  число  соударений  слиш¬
ком  мало,  а  при  слишком  больших  концентра¬
циях  слишком  мала  длина  свободного  пробега  и,
следовательно,  мало  ускорение,  приобретаемое
каждой  частицей.  Сцалай  также  считает  причи¬
ной  деполимеризующего  действия  увеличение
скорости  коллоидных  частиц  в  ультразвуковом
поле,  благодаря  которому  кинетическая  энер¬
гия  этих  частиц  превышает  кинетическую  энер¬
гию  частиц  растворителя.  Коллоидные  частицы
как  бы  «разогреваются»  до  температур,  при  кото¬
рых  начинается  распад  высокополимера.  Од¬
нако,  как  мы  увидим  ниже,  обе  эти  попытки  объ¬
яснения  несостоятельны.  Можно  показать,  что
свободно  движущиеся  коллоидные  частицы  в  дан¬
ный  момент  времени  и  в  данном  месте  под  дей¬
ствием  ультразвуковых  колебаний  движутся  в  ту
же  сторону,  что  и  молекулы  растворителя,  так  что
увеличение  числа  столкновений  не  может  иметь
места.  Тот  факт,  что  при  ультрацентрифугиро¬
вании  не  наблюдается  никаких  процессов  депо¬
лимеризации,  свидетельствует  о  том,  что  какие  бы
то  ни  было  силы  ускорения  не  играют  никакой
роли.
 Вещества,  с  которыми  в  основном  работали
Сцалай  и  Тиме,  характеризовались  высокой
структурной  вязкостью  и  ярко  выраженной
склонностью  к  образованию  гелей  и  студней.
Фройндлих  и  Гиллингс  [656,  657]  тщательно
проведенными  опытами  показали,  что  для  таких
веществ  под  действием  ультразвука  изменяются
структура  раствора  и  гелеобразующие  силы  и  мо¬
гут  наблюдаться  тиксотропные  явления  (см.  п.  4
настоящего  параграфа),  которые  снижают  вяз¬
кость  и  стимулируют,  таким  образом,  деполимери¬
зацию.  Это  можно  доказать  тем,  что  вязкость,
понижающаяся  при  воздействии  ультразвука,
снова  восстанавливается  с  течением  времени.
 Согласно  Фройндлиху  и  Гиллингсу  [656],
в  растворах,  например,  каучука,  стеарата  нат¬
рия  и  красителя  хлопчатобумажного  желтого1)
 *)  о^ак  называемый  примулин,  т.  е.  азосалицилово-
кислый  натрий.—Прим.  ред.
 возникновение  кавитации  является  необходимым
условием  понижения  вязкости.  В  то  время  как
вязкость  растворов  каучука  и  желатины  после
облучения  ультразвуком  вновь  повышалась,
для  раствора  красителя  можно  было  уверенна
говорить  о  разрушении  палочкообразных  частиц
растворенного  вещества.  В  этом  случае  пониже-
ние  вязкости  сопровождалось  исчезновением
двойного  лучепреломления  в  потоке.
 В  этих  опытах  речь  шла  в  первую  очередь
об  изменении  структурной  вязкости,  т.  е.  о  вре¬
менном  разрыве  ван-дер-ваальсовых  связей  под
действием  ультразвука.  Однако  имеются  случаи,
когда  под  действием  интенсивных  ультразвуко¬
вых  волн  можно  наблюдать  истинное  разруше¬
ние  макромолекул.  Так,  например,  Брохулту
[374]  удалось  при  помощи  ультразвуковых  волн
с  частотой  250  кгц  расщепить  высокомолекуляр¬
ный  белок  гемоцианин  в  0,1—0,4-процентном
растворе  на  частицы  с  размерами,  равными  от  1/2
до  V8  первоначальных  размеров.  Против  этого
утверждения  недавно  выступил  Брадиш  [2531].
Он  обнаружил,  что  при  облучении  гемоцианина
ультразвуком  молекулы  белка  подвергаютог
обычному  распаду  без  преимущественного  раз¬
рыва  определенных  внутримолекулярных  связей
и  объяснил  результаты  опытов  Брохулта  изме¬
нением  pH  среды.
 Лаланд,  Оверенд  и  Стейси  [3368],  а  также
Гольдштейн  и  Стерн  [2907]  расщепили  при  помо¬
щи  ультразвука  нуклеиновые  кислоты  на  про¬
стые  полинуклеотиды.  Эльпинеру  и  Бычкову
[2739]  при  помощи  ультразвука  с  частотой
500  кгц  удалось  провести  деполимеризацию  гиа-
луроновой  и  хондроитинсерной  кислот.  При
деполимеризации,  по  всей  вероятности,  рвется
связь  между  N-ацетилгексозамином  и  остатком
глюкуроновой  кислоты.
 Кауше,  Пфанкух  и  Руска  [1033]  (см.  также
[1993,  2038,  2188])  показали,  что  продолговатые
белковые  молекулы  вируса  табачной  мозаики
длиной  около  300  тр.  под  воздействием  ультра¬
звука  распадаются  на  более  мелкие  части,  в  свя¬
зи  с  чем  активность  вируса  заметно  падает.  Раз¬
рушение  молекул  можно  было  в  этом  случае
доказать  исследованием  при  помощи  электрон¬
ного  микроскопа.  Степень  разрушения  увеличи¬
валась  с  повышением  концентрации,  продол¬
жительности  облучения  и,  по-видимому,  с  повы¬
шением  частоты  ультразвуковых  волн  (см.  также
§  12,  п.  4  настоящей  главы).
 Следует  упомянуть  ряд  важных  исследований
Шмида  с  сотрудниками  [251,  1751,  1855—1857,
1859—1861,  1871,  3982,  3987,  3988],  которые  под¬
вергали  разбавленные  растворы  поливинилацета-

480
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 та,  полиакрилового  эфира  и  нитроцеллюлозы  дей¬
ствию  мощных  ультразвуковых  волн  (/=284  кгц,
мощность  около  200  вт  при  излучающей  поверх¬
ности  38  см2).  Для  всех  названных  веществ  состо¬
ящих  из  нитеобразных  молекул  длиной  до  1  р,
зависимость  между  вязкостью  и  размером  моле¬
кул  подробно  изучена1).  Опыты  однозначно  дока¬
зали  необратимое  уменьшение  вязкости  под  дей¬
ствием  ультразвука,  что  свидетельствует  о  депо¬
лимеризации  растворенного  вещества,  связанной,
очевидно,  с  разрывом  С—С  связей  в  длинных
нитеобразных  молекулах.
 Фиг.  542.  Зависимость  между  молекулярным  ве¬
сом  и  длительностью  облучения  для  растворов  различ¬
ных  полистиролов  в  толуоле.
 На  фиг.  542  изображены  типичные  кривые
уменьшения  молекулярного  веса  с  увеличением
длительности  облучения  для  трех  полистиролов
с  различными  длинами  цепочек.  Молекулярный
вес  вещества  I  составлял  850  ООО,  вещества  II—
350  ООО  и  вещества  III—195  ООО.  Для  всех  трех
веществ  под  действием  ультразвука  молеку¬
лярный  вес  уменьшался  до  величины  около
30  ООО.  Отсюда  следует,  что  длина  цепочек  веще¬
ства  после  деполимеризации  не  зависит  от  моле¬
кулярного  веса  исходного  вещества.  Ультразвук
разрушает  лишь  длинные  нитеобразные  моле¬
кулы.  Через  5—10  мин.  действия  ультразвука
невозможно  установить  первоначальную  вели¬
чину  молекулы.
 На  основании  большого  числа  аналогичных
опытов  с  различными  веществами  Шмид  [1857]
пришел  к  следующему  выводу  о  причине  ультра¬
звуковой  деполимеризации:  разрушение  макро¬
молекул  происходит  под  действием  сил  трения
 *)  См.  например,  Н.  Staudinger,  Die  hoch-
molekularen  organischen  Verbindungen  Kaustschuk  und
Zellulose,  Berlin,  1932.
 между  жидкостью,  колеблющейся  в  ультразву¬
ковом  поле  со  скоростью  около  40  см/секу  и
инертными  макромолекулами.  В  определенной
области  концентраций  (область  гель-растворов
по  Штаудингеру)  нитевидные  молекулы  перепле¬
таются,  их  массы  суммируются  и  весь  комплекс
молекул  не  может  больше  следовать  за  колеба¬
ниями  растворителя.  Поэтому  растворитель
должен  совершать  колебательные  движения,  про¬
ходя  сквозь  пустоты  в  переплетенных  молеку¬
лярных  нитях.  В  результате  имеет  место  отно¬
сительное  движение  растворителя  и  молекул
и  возникают  силы  трения.  Расчет  величины  этих
сил  показывает,  что  они  действительно  могут
разорвать  химические  связи,  например  связи
С—С.
 Так,  например,  по  спектроскопическим  дан¬
ным  (главным  образом  по  поглощению  в  инфра¬
красной  области  спектра),  для  разрыва  связи
С—С  требуется  сила  4,5-10~5  дин,  для  разрыва
связи  С—О—сила  5,77-10“5  дин,  а  для  разрыва
связи  С=С—сила  9,77-10“5  дин.
 Если  эта  гипотеза  правильна,  т.  е.  если  депо¬
лимеризация  обусловлена  силами  трения,  то  она
должна  быть  тем  сильнее,  чем  больше  отношение
поверхности  молекул  к  силам  связи.  Это  подтвер¬
ждается  тем  экспериментальным  фактом,  что
под  действием  ультразвука  сильная  деполимери¬
зация  наблюдается  только  для  нитевидных  моле¬
кул.  Как  раз  в  этом  случае  поверхность  особен¬
но  велика,  а  силы,  требуемые  для  разрыва  моле¬
кулы  на  две  части,  относительно  малы.  То  обстоя¬
тельство,  что  разрушение  нитевидных  молекул
идет  лишь  до  известного  предела  (см.  фиг.  542),
подтверждает  приведенные  выше  положения:
в  случае  коротких  молекул  силы  трения,  воз¬
никающие  в  ультразвуковом  поле,  недостаточны
для  разрыва  химической  связи.
 Гербет  [2871а]  в  опытах  с  сильно  разбавлен¬
ными  растворами  яблочного  пектина  показал,
что  конечный  молекулярный  вес,  достигаемый
при  деполимеризации  ультразвуком,  при  про¬
чих  одинаковых  условиях  зависит  от  интенсив¬
ности  облучения.  Деполимеризация,  прекра¬
щающаяся  при  снижении  интенсивности,  вновь
начинается  при  ее  повышении.
 По  Шмиду  [1856],  кинетику  распада  моле¬
кул  можно  описать  уравнением
 где  х—число  связей,  разорванных  под  действием
ультразвука  в  единице  объема  к  данному  моменту
времени,  dx/dt—скорость  распада,  Р—степень
полимеризации  в  момент  времени  Ре—конечная

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 481
 степень  полимеризации,  Nl—число  Лошмидта
и  k—постоянная.  Следовательно,  скорость  депо¬
лимеризации  пропорциональна  разности  меж¬
ду  длиной  нитевидных  молекул  в  данный  момент
времени  и  их  конечной  длиной.  Эксперимен¬
тальные  данные  хорошо  удовлетворяют  выше¬
приведенному  уравнению.
 Зависимость  ультразвуковой  деполимеризации
от  концентрации  исследовали  Шмид  и  Роммель
[1871].  На  фиг.  543  представлена  зависимость
 Фиг.  543.  Распад  полистирола  в  толуоле  под
действием  ультразвука  при  различных  концен¬
трациях.
 распада  полистирола  в  растворах  различной  кон¬
центрации  от  длительности  действия  ультразву¬
ка.  По  оси  ординат  отложено  отношение  удель¬
ной  вязкости  т)уд.  к  концентрации  раствора  См
в  молях  на  литр.  Величина  этого  отношения  мо¬
жет  служить  относительной  мерой  молекуляр¬
ного  веса.  Отчетливо  видно,  что  деструктирую-
щее  действие  ультразвука  снижается  при  повы¬
шении  концентрации  раствора.  При  переходе
к  очень  большим  разведениям  эффективность
ультразвука  также  уменьшается.  Таким  обра¬
зом,  существует  оптимальная  концентрация,  при
которой  эффективность  действия  ультразвука
достигает  максимума.  Этим  также  подтверждает¬
ся  описанный  выше  механизм  распада  молекул
высокополимера  в  результате  относительного
движения  этих  молекул  и  молекул  растворителя
с  возникновением  сил  трения.  В  очень  разбав¬
ленных  растворах,  где  молекулы  свободно  дви¬
жутся,  нет  этого  относительного  движения,  так
как  сила  трения  между  колеблющейся  жидкостью
и  молекулой  значительно  превышает  инерцию
последней.  Поэтому  молекула  колеблется  вместе
с  растворителем.  При  очень  высоких  концен¬
трациях  растворитель  гораздо  крепче  связан
с  сеткой  геля  и  не  способен  к  самостоятельным
 колебаниям.  Только  в  области  промежуточных
концентраций  (гель-растворы)  имеет  место  от¬
носительное  движение  между  жидкостью  и  моле¬
кулами  высокополимера,  приводящее  к  разру¬
шению  последних.  Однако  необходимым  усло¬
вием  при  этом  является  определенная  степень
жесткости  макромолекул,  так  как  лишь  жесткая,
негибкая  молекула  может  разорваться  в  опре¬
деленных  местах  под  действием  переменных  по
направлению  сил  трения.
 Согласно  вышеизложенному,  деполимериза¬
цию  под  действием  ультразвука  можно  рассма¬
тривать  как  доказательство  жесткости  макромо¬
лекул  в  растворе.  Это  может  привести  к  решению
до  сих  пор  не  ясного  вопроса  о  гибкости  макро¬
молекул.  Соответствующие  материалы  приведены
у  Шмида  и  Бойтенмюллера  [1859].
 В  случае  гибких  молекул,  которые  могут
соединяться  в  большие  комплексы,  можно  было
бы  предполагать,  что  относительное  движение
между  жидкостью  и  комплексами  молекул  при¬
водит  к  возникновению  сил  трения,  если  инер¬
ция  этих  комплексов  настолько  велика,  что  они
не  успевают  следовать  за  колебаниями  жидкости.
Однако  Шмид  и  Бойтенмюллер  [1859]  доказали,
что  это  не  играет  роли.  Например,  они  подвер¬
гали  действию  ультразвука  полистирол,  раство¬
ренный  в  различных  смесях  толуола  с  четырех¬
хлористым  углеродом.  Частица  твердого  тела,
плотность  которого  равна  плотности  окружаю¬
щей  жидкости,  должна  вести  себя  относительно
жидкости  так,  как  если  бы  она  была  лишена
инертной  массы,  и,  следовательно,  должна  коле¬
баться  вместе  с  жидкостью.  Поэтому  при  равен¬
стве  плотностей  растворителя  и  растворенного
вещества  следовало  бы  ожидать  *  минимума
ультразвуковой  деполимеризации.  Согласно
фиг.  544,  этого  не  наблюдается.  Следовательно,
расщепление  под  действием  ультразвука  обус¬
ловлено  не  инерцией,  а  жесткостью  молекул.
 Наконец,  остается  еще  открытым  вопрос,
не  являются  ли  истинной  причиной  деполиме¬
ризации  повышение  температуры  или  возникно¬
вение  кавитации.  Шмид  и  Роммель  [1871]  пока¬
зали,  что  повышение  давления  до  15  атм  вызы¬
вает  усиление  распада  молекул  под  действием
ультразвука.  Этим  исключается  влияние  кави¬
тации  (к  этому  вопросу  мы  еще  подробно  вернем¬
ся  ниже  в  настоящем  пункте).  Шмид  и  Бойтен¬
мюллер  [1860]  исследовали  влияние  температуры
на  разрушение  ультразвуком  нитроцеллюлозы
в  я-бутиловом  спирте  и  полистирола  в  толуоле.
Они  показали,  что  собственно  ультразвуковой
распад,  который  можно  найти,  если  вычесть
тепловой  распад,  понижается  при  высоких  тем¬
 31 	Д,  Бергман

482
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 пературах.  Это  можно  объяснить,  если  принять,
что  при  повышении  температуры  жесткость
макромолекул  уменьшается.  Однако  для  окон¬
чательного  выяснения  этого  вопроса  необхо¬
димы  дальнейшие  опыты.
 В  настоящее  время  еще  отсутствуют  точные
исследования  зависимости  ультразвуковой  депо¬
лимеризации  от  частоты.  Ориентировочные  опыты
 Фиг.  544.  Распад  полистирола  в  смесях  толуола  с  че¬
тыреххлористым  углеродом.
 По  оси  ординат  отложен  молекулярный  вес  в  процентах  от
исходного  значения.  Точка  1,058  на  оси  абсцисс  соответствует
равенству  плотностей  полистирола  и  растворителя.
 Параметром  является  длительность  облучения.
 в  этом  направлении  Фройндлиха  и  Гиллингса
[657]  и  Шмида  [1857]  позволяют  предполагать,
что  высокочастотные  ультразвуковые  волны  бо¬
лее  эффективны,  чем  низкочастотные.  Перепле¬
тенные  макромолекулы  тем  в  меньшей  степени
могут  следовать  за  колебаниями  жидкости,  чем
выше  частота  ультразвука.  Поэтому,  согласно
Шмиду  [1857],  в  растворах  типа  описанных
в  гл.  IV,  §  2,  п.  5  должна  наблюдаться  дисперсия
ультразвука.  Это  открывает  возможность  по  из¬
мерениям  скорости  звука  делать  важные  заклю¬
чения  о  структуре  растворов  макромолекул,
играющих  в  настоящее  время  столь  важную  роль
в  химии  высокомолекулярных  соединений.
 Однако  Шмид  и  Поппе  [3988]  показали,  что
в  интервале  частот  10—284  кгц  при  одинаковой
интенсивности  степень  деполимеризации  не  за¬
висит  от  частоты.  Следует  отметить,  что  в  этих
опытах  лишь  исчезающе  малая  часть  имеющих¬
ся  в  растворе  молекул  разрывалась  под  действием
ультразвука.  Так  называемый  «звуковой  выход»
был  равен  для  самых  длинных  молекул  4-10“7,
т.  е.  в  течение  одного  колебания  на  107  молекул
разрывалось  лишь  4  связи.
 В  последнее  время  много  исследователей  за¬
нималось  вопросами  ультразвуковой  деполиме¬
ризации.  Джеллинек  и  Уайт  [3140—3143]  про¬
 вели  теоретическое  и  экспериментальное  иссле¬
дования  распада  молекул  с  длинными  цепями  под
действием  ультразвука.  Джеллинек  и  Уайт
[3140]  вычислили  функции  распределения  ко¬
нечных  продуктов  деполимеризации  по  весу
и  по  числу  звеньев  цепи,  средние  размеры  цепей
и  степень  негомогенности  продуктов  распада
гомодисперсного  полимера.  При  расчетах  было
постулировано,  что  вещество  состоит  только  из
молекул  определенной  степени  полимеризации  Р9
что  скорость  распада  снижается  пропорциональ¬
но  уменьшению  Р  и  для  определенного  конечного
значения  Ре  равна  нулю  и  что  константа  скоро¬
сти  k  одинакова  для  всех  значений  Р,  больших
Ре,  и  равна  нулю  для  всех  значений  Р,  меньших
Ре.  В  другой  работе  [3141]  авторы  исследовали
распад  растворенного  в  бензоле  гомодисперсного
полистирола  под  действием  ультразвука  с  часто¬
той  500  кгц  при  длительности  облучения  0,5—
 9 	час.  Приняв,  что  константа  скорости  k  равна
3,87-104  час."1,  они  получили  удовлетворитель¬
ное  совпадение  с  предложенной  ими  теорией.
 Эти  же  авторы  [3142]  исследовали  зависи¬
мость  константы  скорости  k  от  длины  цепи  при
ультразвуковом  облучении  отдельных  фракций
полистирола.  Лежащее  в  основе  теории  предпо¬
ложение  о  том,  что  k  не  зависит  от  Р,  не  было
подтверждено.  По-видимому,  ультразвуковая  де¬
полимеризация,  кроме  сил  трения  и  столкнове¬
ния,  вызывается  также  и  другими  причинами.
В  своей  последней  работе  [3143]  эти  авторы  иссле¬
довали  зависимость  k  от  концентрации.  При  вы¬
соких  интенсивностях  ультразвука  k  увеличи¬
вается  с  понижением  концентрации  и,  по-види¬
мому,  проходит  через  максимум  при  концентра¬
циях,  для  которых  молекулярные  цепи  сильно
переплетаются.
 Грабар  и  Прюдом  в  многочисленных  работах
[730,  2915,  2916,  3806—3809]  показали  ошибоч¬
ность  утверждения  Шмида,  согласно  которому
кавитация  не  играет  роли  при  деполимеризации
ультразвуком.  К  этим  же  выводам  пришли
Вейсслер  [4380,  4381],  а  также  Мелвилл  и  Мер-
рей  [3538].  Таким  образом,  осталось  неясным,
обусловлен  ли  распад  макромолекул  под  дей¬
ствием  ультразвука  только  механическими  сила¬
ми  трения  или  также  химическим  действием
образующихся  при  кавитации  радикалов  (см.  §  9
настоящей  главы).  Так,  например,  Морель  и  Гра¬
бар  [2917,  4887]  обнаружили,  что  наблюдае¬
мое  снижение  молекулярного  веса  желатины  при
облучении  ультразвуком  обусловлено  химиче¬
ским  действием.  Аналогичный  эффект  они  полу¬
чили  и  при  добавке,  например,  раствора  гипо-
бромита.  Однако  в  противоположность  этому

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 48а
 Грабар  и  Прюдом  [3806,  3809]  обнаружили,  что
вызываемая  кавитацией  деполимеризация  имеет
место  и  в  тех  случаях,  когда  химическое  дей¬
ствие  исключено,  как  например  в  присутствии
С02  или  Н20.
 Шмид,  Паре  и  Пфлайдерер  [3987]  подтвер¬
дили  эти  выводы.  Тонкими  экспериментами,
подробностей  которых  мы  не  будем  касаться,
им  удалось  показать,  что  и  при  кавитации  уль¬
тразвуковая  деполимеризация  представляет  со¬
бой  механический  распад,  в  котором  главную  роль
играет  резонансное  воздействие  колеблющихся
кавитационных  пустот  (см.  §  7  настоящей  гла¬
вы).  Сата,  Окуяма  и  Чжуйо  13954]  провели  опы¬
ты  с  водными  растворами  поливинилового  спирта
и  также  пришли  к  выводу  о  механической  и  гидро¬
динамической  природе  ультразвуковой  деполи¬
меризации.
 Еще  в  своих  более  ранних  работах  Шмид
с  сотрудниками  провели  опыты  с  растворами  при
повышенном  давлении  с  целью  исключить  влия¬
ние  кавитации.  Они  наблюдали  в  этих  условиях
ультразвуковую  деполимеризацию.  Это  свиде¬
тельствует  о  том,  что  при  повышенном  давлении
в  газовой  фазе  кавитация  не  полностью  исклю¬
чается.  Между  жидкостью  и  находящимся  над
ней  сжатым  газом  устанавливается  диффузион¬
ное  равновесие,  которое  может  быть  нарушено
звуковыми  волнами.  Кавитации  можно  избежать
только  в  том  случае,  если  подвергать  ультра¬
звуковому  облучению  полностью  обезгаженную
жидкость  при  обычном  давлении  или  в  вакууме.
 Следует  упомянуть  также  о  некоторых  ста¬
рых  работах  Собю  и  Каваи  [4123,  4124],  которые
наблюдали  под  действием  ультразвука  с  часто¬
той  560  кгц  распад  полистирола  и  целлюлозы.
Акия  и  Окуй  [2296]  исследовали  деполимериза¬
цию  полистирола  в  зависимости  от  интенсивности
и  продолжительности  действия  ультразвука.
Иван  и  Тошима  [3122]  обнаружили,  что  при
повышенном  давлении  полистирол  в  различных
растворителях  не  деполимеризуется  при  дей¬
ствии  ультразвука;  в  то  же  время  нагревание
вызывает  деполимеризацию.  При  действии  ульт¬
развука  распадается  полиметилметакрилат,  рас¬
творенный  в  хлороформе  (Вада  и  Накане  [4353]).
Жуков  и  Хенох  14094]  исследовали  ультразву¬
ковую  деполимеризацию  растворов  агара,  галак¬
тозы  и  крахмала.  При  этом  наблюдалось  пони¬
жение  pH  и  увеличение  электропроводности,
что  свидетельствовало  о  том,  что  при  ультразву¬
ковом  облучении  идут  окислительные  процессы.
 В  последнее  время  Оно  [1461]  исследовал
распад  клейстера  из  картофельной  и  пшеничной
муки  под  действием  ультразвука.  Ход  процесса
 распада  регистрировался  путем  наблюдений  ми¬
кроскопической  структуры,  а  так  жепри  помо¬
щи  измерений  удельного  объема  по  значениям
вязкости.  При  этом  было  обнаружено,  что
ультразвук  с  частотой  800  кгц  значительно  более
эффективен,  чем  при  частоте  400  кгц.  Клейстер
из  картофельной  муки,  характеризующийся  боль¬
шим  удельным  объемом,  претерпевает  больший
распад,  чем  клейстер  из  пшеничной  муки.  Со¬
гласно  Оно,  большое  значение  имеет  внешнее  дав*
ление.  Максимальный  эффект  наблюдается  при
атмосферном  давлении;  при  повышении  или
понижении  давления  эффект  быстро  уменьшается
почти  до  нуля.  Это  указывает  на  то,  что  главную
роль  в  процессе  распада  играет  кавитация.  По*-
скольку  растворенные  газы  оказывают  на  распад
лишь  незначительное  влияние,  окислительные
процессы  не  могут  играть  решающей  роли.  Глав¬
ной  причиной  деполимер  изующего  действия
ультразвуковых  волн  оно  считает  механическое
действие  колеблющихся  пузырьков  газа,  а  так¬
же  пузырьков  газа,  возникающих  при  кавита¬
ции.  Кроме  того,  часто  должен  иметь  место  гидь
ролиз  в  результате  локального  нагрева  при  адиа¬
батическом  сжатии  пузырьков  газа  (см.  §  11
настоящей  главы).
 К  аналогичным  выводам  пришел  также  Везе-
майер  [2132],  который  подвергал  действию  ультра¬
звуковых  волн  диастазу,  крахмал,  гликоген
и  сахар.  Он  обнаружил,  что  распад  этих  веществ
происходит  только  при  условии  наличия  в  рао
творе  воздуха.  Согласно  Веземайеру,  основную
роль  играют  образующиеся  в  ультразвуковом
поле  Н202,  НК02  и  HN03  (см.  §  9  настоящей
главы),  которые  действуют  на  обрабатываемое
вещество.  Во  всяком  случае,  сравнивая  работы
различных  авторов,  можно  прийти  к  заключению,
что  существующие  взгляды  на  сущность  про¬
цесса  ультразвуковой  деполимеризации  весьма
противоречивы,  а  сам  процесс  в  достаточной
мере  сложен  (см.  также  [1300]  и  новые  исследо¬
вания  Рено,  о  которых  говорится  в  §  9  настоя¬
щей  главы).
 Не  исключено,  что  отдельные  части  молекул^
разорванных  в  ультразвуковом  поле,  несут  раз7
ноименные  электрические  заряды  и  под  дей¬
ствием  электростатических  сил  вновь  соединяют*
ся  после  прекращения  облучения.  Чтобы  воспре^
пятствовать  этому,  Маринеско  [1293]  предложил
одновременно  с  действием  ультразвука  накла¬
дывать  электростатическое  поле  так,  чтобы  дис¬
пергированные  частицы  в  соответствии  со  своими
зарядами  осаждались  на  обоих  электродах.  Если
частицы  имеют  разную  величину,  то,  согласно
Маринеско  [1293],  при  облучении  ультразвуком
 31*

484
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 можно  получить  своего  рода  ультразвуковую
фильтрацию.  Во  многих  аналогичных  случаях
можно  рекомендовать  применение  ультразвуко¬
вой  центрифуги,  описанной  в  §  12,  п.  4  настоя¬
щей  главы.
 Сата  11798,  1799]  исследовал  влияние  ульт¬
развука  на  оптическую  вращательную  способ¬
ность  оптически  активных  высокомолекулярных
веществ—желатины  и  танина.  Названные  веще¬
ства  характеризуются  изменением  вращатель¬
ной  способности  во  времени.  (Это  явление  обыч¬
но  называется  мультиротацией1).)  Сата  наблюдал,
что  в  случае  желатины  уже  при  длительности
действия  ультразвука  1—7  мин.  имеет  место
спонтанное  понижение  оптической  активности,
которая,  однако,  через  некоторое  время  снова
возвращается  к  исходному  уровню.  Одновре¬
менно  наблюдается  общее  понижение  кривой
мультиротации.  Явления  обратимости  спонтан¬
ного  понижения  вращательной  способности  Сата
объяснил  дегидратацией  или  разрушением  гид-
ратной  оболочки,  а  необратимое  понижение
мультиротации—химическими  реакциями  рас¬
пада.  Последнее  подтверждается  также  помут¬
нением  и  окрашиванием  желатины  при  много¬
кратном  облучении.  В  случае  растворов  танина
аналогичных  изменений  оптической  активности
под  действием  ультразвука  не  наблюдается.  Сата
объясняет  это  тем,  что  молекулы  танина  окру¬
жены  тонким,  но  очень  прочным  гидратным
слоем.
 Опыты  Джонаса  [3157]  и  Буонсанто  [4621]
показали  уменьшение  вращательной  способ¬
ности  D-глюкозы  в  результате  облучения.  Ника¬
кой  зависимости  этого  эффекта  от  интенсивно¬
сти  ультразвука  Джонас  не  нашел.
 4. 	Тиксотропнэе  ожижение  под  действием
ультразвука
 Действие  ультразвуковых  волн  на  гели  было
подробно  исследовано  Маринеско  [1287]  и
Фройндлихом,  Роговским  и  Золльнером  [658,
659].  Они  нашли,  что  в  случае  тиксотропных  гелей
ожижение  под  действием  ультразвука  проте¬
кает  так  же,  как  и  при  встряхивании  (тиксо-
тропными  называются  гели,  для  которых  можно
осуществить  изотермическое  превращение  золя
в  гель,  например  гели  гидроокисей  железа
и  алюминия,  гель  кремневой  кислоты).  Длитель¬
ного  изменения  геля  при  этом  не  происходит.
Ожижение  начинается  сначала  на  поверхности
 *)  См.,  например,  В.  W  i  е  п,  Harms,  Handbuch
der  Experimentalphysik,  Bd.  18,  Leipzig,  1928,  S.  605.
 раздела  воздух—гель  и  сопровождается  изме¬
нением  окраски,  причем  жидкая  часть  геля  тем¬
неет.  Если  в  геле  имеются  пузырьки  воздуха,  то
во  время  действия  ультразвука  они  всплывают
наверх  и  остаются  там  после  прекращения  облу¬
чения  ультразвуком.  Стеклянный  шарик  в  тик-
сотропном  геле  погружается  при  облучении  вниз^
и  остается  там  после  прекращения  действия  ульт¬
развука.  Оба  эти  явления  объясняются  тем,  что
ожижение  начинается  на  границах  раздела  меж¬
ду  гелем  и  воздухом  и  между  гелем  и  стеклом.
Фройндлих  и  Золльнер  [660]  считают,  что  при
ожижении  тиксотропных  гелей,  так  же  как  и  при
эмульгировании,  существенную  роль  играет  ка¬
витация.  Это  подтверждается  тем  фактом,  что
при  повышенном  внешнем  давлении,  а  также
в  вакууме  имеет  место  лишь  незначительное  по¬
верхностное  ожижение.
 Согласно  опытам  Фройндлиха  с  сотрудни¬
ками,  действие  ультразвука  не  изменяет  времени
затвердевания  (т.  е.  времени,  в  течение  которого
гель  затвердевает  настолько,  что  не  выливается
через  30  сек.  после  перевертывания  реакцион¬
ного  сосуда).  Однако  новые  исследования  Сата
и  Нарузе  [1803]  показали,  что  такое  влияние
имеет  место.  В  случае  гидроокиси  алюминия
время  затвердевания  меняется  в  зависимости  от
времени,  прошедшего  с  момента  приготовления
геля.  Через  1—2  недели  после  прибавления  элек¬
тролита  к  золю  оно  достигает  предельного  зна¬
чения,  которое  заметно  больше  для  проб,  подверг¬
нутых  действию  ультразвука,  чем  для  проб,  об¬
работанных  встряхиванием  рукой.  Отсюда;Сата
и  Нарузе  делают  вывод,  что  ультразвуковые
волны,  кроме  ожижения  тиксотропных  систем,
вызывают  также  расщепление  агрегатов  на  бо¬
лее  мелкие  частицы.  Это  приводит  к  изменению
гидратации  и  распределения  адсорбированного
электролита,  что  в  свою  очередь  вызывает  уве¬
личение  времени  затвердевания.
 О  расщеплении  частиц  геля  под  действием
ультразвука  свидетельствуют  также  опыты  Мар-
тенссона  и  Ламма  [3490],  которые  показали,  что
активность  гидроокиси  алюминия,  осажденной
в  присутствии  RaTh,  возрастает  на  30%  в  ре¬
зультате  облучения.  Для  тиксотропных  систем
с  гидроокисью  железа  процесс  еще  более  заметен.
По  данным  Эрбринга  и  Брозе  [556],  тиксотроп-
ное  ожижение  суспензии  бентонита,  которое  до¬
стигается  при  воздействии  колебаний  слышимых
частот,  не  наблюдается  при  действии  ультра¬
звука.  (См.  таже  цитированные  в  гл.  V,  §  1,
п.  2  работы  Сривастава  по  измерению  упругих
постоянных  таких  гелей,  а  также  патент  Шлез-
мана  [3974],  согласно  которому  облучение  ультра¬

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 485
 звуком  положительно  влияет  на  процесс  полу¬
чения  неорганических  гидрогелей  из  гидрозолей.)
 5. 	Пептизирующее  действие  ультразвука
 Особое  внимание  заслуживает  действие  ульт¬
развуковых  волн  на  пептизацию,  под  которой,
как  известно,  понимают  процесс  образования
коллоидного  раствора.  Фройндлих,  Роговский
и  Золльнер  [659]  наблюдали,  как  под  действием
ультразвука  полоски  желатины  в  воде  так  бы¬
стро  растворялись,  что  почти  моментально  сли¬
пались,  в  то  время  как  без  озвучивания  они
сохраняли  свою  первоначальную  форму  и  лишь
постепенно  набухали.  Скорость  растворения  кау¬
чука  в  анилине,  эфире,  бензоле  и  т.  п.  также
сильно  повышается.  Харисако  [782,  2964]  ис¬
следовал  влияние  добавок  электролитов  на  об¬
разование  гелей  желатины  под  действием  ультра¬
звука.
 Особенно  подробно  процессы  образования
коллоидных  растворов  были  исследованы  Сата
и  Ватанабе  [1807,  1808]  для  гидроокисей  метал¬
лов  и  Сата  и  Нивазе  [1805]  для  сульфида  ртути.
Оказалось,  что  пептизация  гидроокиси  железа
сильно  повышается  под  действием  ультразвука.
Гидроокись  железа,  полученная  из  хлорида
железа  и  аммиака  и  тщательно  отмытая  до  от¬
рицательной  реакции  на  ионы  хлора  и  аммония,
была  пептизирована  в  ультразвуковом  поле,
чего  нельзя  добиться,  например,  путем  длитель¬
ного  встряхивания.  Таким  образом,  наблюдает¬
ся  специфическое  пептизирующее  действие  ульт¬
развуковых  волн,  на  которое,  однако,  влияют
ионы  примесей  осадка:  ионы  С1  обладают  пепти-
зирующим  действием,  а  ионы  NH4—коагулирую¬
щим.  Гидроокись,  полученная  при  большом  из¬
бытке  аммиака,  остается  стабильной  в  ультра¬
звуковом  поле,  но  сейчас  же  пептизируется
при  добавлении  незначительного  количества  со¬
ляной  кислоты.  Количество  вещества,  пептизи-
рованного  в  результате  действия  ультразвука
в  течение  30  сек.,  почти  в  10  раз  больше  коли¬
чества  вещества,  пептизированного  путем  встря¬
хивания  в  течение  3  час.
 Опыты  Сата  и  Нивазе  [1805]  и  Сата  и  Окуяма
[1806]  по  пептизации  сульфида  ртути  показали,
что  незначительное  загрязнение  осадка,  а  также
условия  его  образования  и  обработки  существен¬
но  влияют  на  пептизирующее  действие  ультра¬
звуковых  волн.  При  полной  очистке  под  дей¬
ствием  ультразвука  не  наблюдается  пептизации
всего  осадка.  Пептизация  наступает  лишь  в  при¬
сутствии  незначительных  количеств  примесей,
особенно  ионов  С1.  Катсурай  [1032]  получил
 при  помощи  ультразвука  гидрозоль  ферромагг
нитной  окиси  железа  Fe0-Fe203.
 Более  подробное  описание  соответствующих
опытов  можно  найти  в  оригинальных  работах^
Здесь  следует  отметить  еще  одну  работу  Сатз
[1797]  о  пептизации  угля  в  этиловом  эфире,.
Путем  воздействия  ультразвуковыми  волнам?
с  частотой  450  кгц  в  течение  всего  30  сек.  удается
получить  очень  устойчивую  суспензию  угля,  чего,,
например,  невозможно  добиться  получасовым
встряхиванием.  Весьма  важно  указать,  что  пеп¬
тизация  наблюдается  лишь  в  том  случае,  если
в  угле  или  эфире  имеются  незначительные  коли¬
чества  влаги,  которая  действует  в  качестве  пеп-
тизатора.  В  данном  случае,  по  всей  вероятности,
имеет  место  адсорбционная  пептизация  (по
классификации  Оствальда)  в  результате  адсорб¬
ционного  сродства  между  углем  и  водой  и  раство¬
римости  эфира  в  воде.
 6. 	Образование  туманов  под  действием
ультразвука
 После  того  как  мь  рассмотрели  диспергиро¬
вание  при  помощи  ультразвука  жидкостей  в  жид¬
костях  и  твердых  тел  в  жидкостях,  нам  осталось
 Фиг.  545.  Образование  тумана  под  действием  ультра¬
звука.
 Вскоре  после  включения  ультразвука  жидкость  закипает  (а)
и  вслед  за  тем  образуется  туман  (б)  (/=300  кгц).
 познакомиться  лишь  с  процессом  диспергирова¬
ния  жидкостей  в  газовой  фазе.  Уже  Вуд  и  Лу¬
мис  [2174]  обнаружили,  что  при  действии  ультра¬
звука  на  жидкости  типа  бензола,  толуола  или
воды  над  поверхностью  жидкости  образуется
туман,  который  исчезает  после  прекращения  дей¬
ствия  ультразвука.  Это  явление  показано  на
фиг.  545.  На  дне  колбы  находится  тонкий  слой
бензола.  Если  колбу  погрузить  в  масляную
ванну,  в  которой  распространяются  ультразвук

486
 Глава  V7.  Различные  применения  ультразвука
 Ковые  волны,  то  над  жидкостью  появляется  гу¬
стой  туман  бензола,  медленно  оседающий  на  дно
после  выключения  ультразвука.  При  тщатель¬
ном  наблюдении  можно  успеть  заметить,  что
сначала  поверхность  жидкости  бурно  вскипает,
как  если  бы  жидкость  подогревали  снизу.  Вскоре
после  этого  внезапно  образуется  туман.  Если
налить  тонкий  слой  жидкости  непосредственно
на  излучающую  поверхность  ультразвукового
вибратора,  например  на_  рабочую  поверхность
 добиться  образования  тумана,  если  применить
специальное  устройство  для  увеличения  мощ¬
ности  колебаний,  предложенное  Вудом  и  Луми¬
сом.  Стеклянную  трубку  диаметром  25  мм  запаи¬
вают  с  одного  конца,  а  другой  конец  оттягивают
до  толщины  7  мм,  причем  следует  добиваться,
чтобы  оттянутая  часть  трубки  была  как  можно
более  тонкостенной.  При  погружении  трубки  тол¬
стым  концом  в  масляную  ванну  ультразвукового
излучателя  энергия  колебаний  в  значительной
 Фиг.  546.  Распы¬
ление  воды,  налитой
тонким  слоем  на
рабочую  поверх¬
ность  ультразвуко¬
вого  излучателя
(f==  1  мггц).
 Фиг.  547.  Образование  тумана  из  воды  под  действием  ультразвука.
 а—при  частоте  1  мггц  на  поверхности  столба  воды  высотой  10  см,  б—при
частоте  3  мггц  на  излучающей  поверхности  ультразвукового  вибратора.
 медицинского  ультразвукового  вибратора,  то  она
почти  мгновенно  превращается  в  туман  (фиг.  546).
 Чем  выше  частота  ультразвука,  тем  тоньше
и  плотнее  образующийся  туман.  Это  иллюстри¬
руют  две  фотографии  на  фиг.  547.  В  случае  а
распыление  производилось  на  поверхности  столба
воды  высотой  10  см  при  частоте  1  мггц,  а  в  слу¬
чае  б—непосредственно  на  излучающей  поверх¬
ности  ультразвукового  вибратора  при  частоте
 3 	мггц.  В  первом  случае  сравнительно  грубо
дисперсный  туман  висит  в  воздухе,  в  то  время
как  во  втором  случае  более  тонкий  и  плотный
туман,  образующийся  при  более  высокой  часто¬
те,  плотной  массой  спускается  вниз.
 (  Даже  в  случае  плохо  испаряющихся  жидко¬
стей,  например  трансформаторного  масла,  можно
 степени  концентрируется  в  тонкой  части  трубки
(см.  замечания  в  гл.  II,  §  5,  п.  5).  Если  нанести
на  эту  часть  стеклянной  трубки  несколько  капель
масла,  то  оно  растекается  по  поверхности  стек¬
ла  и  диспергируется  в  воздух,  причем  вокруг
трубки  образуется  облако  масляного  тумана.
Масло  при  этом  не  стекает  вниз  по  трубке,  а
остается  на  месте  в  виде  колец  большего  или
меньшего  диаметра.
 Обычно  считают,  что  образование  тумана
вызывается  нагреванием  жидкости,  обусловли¬
вающим  ее  испарение  и  последующую  конденса¬
цию.  Однако  опыты  Золльнера  11961]  показали,
что  одной  из  существенных  причин  образования
тумана  является  возникновение  кавитации  на
поверхности  жидкости.  Очевидно,  разрушение

§  5.  Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия  ультразвука
 487
 кавитационных  пустот  приводит  к  распылению
жидкости.  Это  доказывает  тот  факт,  что  раство¬
ренные  в  жидкости  нелетучие  вещества,  напри¬
мер  красители,  переходят  в  туман  без  остатка.
О  влиянии  кавитации  свидетельствует  также  то,
что  жидкости  с  низким  давлением  паров,  напри¬
мер  тетралин,  декалин,  вода,  после  тщательного
обезгаживания  в  вакууме  не  образуют  тумана
под  действием  ультразвуковых  волн.
 Суспензии  мелких  частиц  в  воде  и  других
жидкостях  также  увлекаются  капельками  ту¬
мана.  Это  явление  использовали  Келер,  Кох
и  Тессер1)  для  нанесения  на  держатель  объекта
электронного  микроскопа  суспензий,  которые
при  других  методах  нанесения  не  дают  четкой
картины.  Каплю  суспензии  помещают  непосред¬
ственно  на  мембрану  излучателя  ультразвука,
которую  для  этой  цели  делают  несколько  вогну¬
той.  Туман  собирают  в  стеклянную  трубку,  куда
осторожно  вносят  держатель  объекта,  на  кото¬
рый  оседают  капельки  препарата  (см.  фиг.  547а).
 Фиг.  547а.  Электронная  микрофото¬
графия  поливинилацетата,  нанесенного
на  держатель  объекта  электронного  ми¬
кроскопа  методом  ультразвукового  рас¬
пыления  (X  12  ООО).
 Штрейбль  [2014,  4186,  4187]  исследовал  обра¬
зование  тумана  под  действием  ультразвука  для
растворов  поваренной  соли  различных  концен¬
траций  с  целью  выяснения  возможности  тера¬
певтического  применения  такого  тумана.  При
использовании  ультразвуковых  волн  с  частотой
800  кгц  и  мощностью  40  вт  удается  получить
15  л  тумана  в  1  мин.  В  табл.  103  приведены  ско¬
рости  распыления  (количества  жидкости,  рас¬
пыляемые  в  1  мин.);  плотность  тумана  соста¬
вляла  24—74  мм3/л,  а  его  весовое  содержание—
 0,45—7,5  мг/л.  Оба  эти  значения  были  выше,
 *)  Доклад  на  годовом  собрании  немецкого  общества
по  электронной  микроскопии,  1952  г.  (напечатан  в  жур¬
нале  Zs.  f.  wiss.  Mikroskopie).
 Таблица  103
 СКОРОСТИ  РАСПЫЛЕНИЯ  ЖИДКОСТЕЙ  ПРИ  РАЗЛИЧНЫХ
ИНТЕНСИВНОСТЯХ  УЛЬТРАЗВУКА
 Распыляемая  жидкость
 Скорость  распыления
(смЬ/мин)  при  интенсивности
ультразвука
 2,4
 вт/см*
 3,0
 вт/смЪ
 3,75
 вт/см2
 4,5
 вт/см2
 \
 Дистиллированная  вода  .  .
 0,36
 0,48
 0,71
 0,92
 Вода  с  1%  NaCl
 0,28
 0,42
 0,62
 0,74
 »  »  5%  NaCl
 0,22
 0,28
 0,52
 0,68
 »  »  10%  NaCl
 0,18
 0,23
 0,47
 0,60
 »  »  20%  NaCl
 0,12
 0,16
 0,18
 0,24
 чем  соответствующие  значения  при  образовании
тумана  обычными  методами.  Размеры  капелек
(обусловливающие  стабильность  и  глубину  про¬
никновения)  лежали  в  интервале  0,5—20  |х,
т.  е.  были  более  благоприятны,  чем  в  обычных
туманах.  Поэтому  не  исключено,  что  получение
туманов  при  помощи  ультразвука  будет  играть
когда-нибудь  большую  роль  в  ингаляционной
терапии  (см.  также  Бонелли  [4602J  и  патент
Джоека  13145]).
 Розенталь  13894]  и  Хени  [2985]  дали  подроб¬
ные  обзоры  патентов  на  различные  методы  рас¬
пыления  жидкого  горючего  в  двигателях  при
помощи  ультразвука.  При  ультразвуковом  рас¬
пылении  достигается  более  тонкое  диспергиро¬
вание  горючего  и  лучшее  перемешивание  его
с  воздухом.  Если  горючее  содержит  в  качестве
составных  частей  высокополимеры,  то  они  под¬
вергаются  расщеплению  (деполимеризации,  см.
п.  3  настоящего  параграфа).  В  патенте  [3897]
Розенталь  описывает  сопло  для  ввода  жидкого
горючего  в  топки,  перегреватели,  плавильные
печи  и  т.  п.  В  сопле  помещен  магнитострикцион-
ный  вибратор,  благодаря  которому  достигается
особенно  тонкое  распыление  горючего.  Еще  не
ясно,  насколько  широкое  практическое  приме¬
нение  найдут’  подобные  устройства.  До  настоя¬
щего  времени  еще  не  известно  случаев  их  прак¬
тического  использования.
 Наконец  следует  еще  отметить,  что  распыле¬
ние  жидкости  ультразвуком  может  быть  исполь¬
зовано  для  удаления  жидкости  из  какого-нибудь
вещества,  например  из  бумаги  или  ткани.  Для
этой  цели  в  высушиваемом  веществе  нужно  воз¬
будить  стоячие  звуковые  волны,  так  чтобы  в  ве¬
ществе  находилась  хотя  бы  одна  пучность.
О  различных  возможностях,  которые  здесь  воз¬
никают,  см.  сообщение  о  патентах  фирмы  «Си-
менс-Шуккерт»  [5027].

488
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 §  6.  КОАГУЛИРУЮЩЕЕ  И  ОРИЕНТИРУЮЩЕЕ  ДЕЙСТВИЯ  УЛЬТРАЗВУКА.  АКУСТИЧЕСКОЕ
 ДВОЙНОЕ  ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ
 1. 	Коагуляция  аэрозолей
 В  то  время  как  на  эмульсии  и  жидкие  золи
ультразвуковые  волны  оказывают  сильное  дис¬
пергирующее  действие,  на  аэрозоли  они  влияют
противоположным  образом,  а  именно  вызывают
сильную  коагуляцию  частиц.  Как  известно,  аэро¬
золем  называется  дисперсная  система  из  тонко
измельченных  твердых  или  жидких  веществ  в  га¬
зовой  фазе,  например  туман,  пыль,  дымит,  п.1)
Различное  действие  ультразвуковых  волн  на  гид¬
розоли  и  аэрозоли  объясняется  тем,  что  первые
характеризуются  гораздо  большей  стабильно¬
стью  и  что  благодаря  кавитации  в  жидкости
могут  возникнуть  разрывающие  силы.  Послед¬
нее  не  имеет  места  в  газовой  среде;  к  тому  же
аэрозоли  сами  по  себе  менее  стабильны.  Уже
давно  было  известно,  что  под  влиянием  звуковых
колебаний  между  частицами,  колеблющимися
в  звуксвэм  поле,  могут  возникнуть  силы
притяжения  и  отталкивания.  Для  сферических
частиц  этот  процесс  был  экспериментально  и  тео¬
ретически  исследован  Кёнигом  [1096—1098]
в  связи  с  работами  Бьеркнеса  [288].  На  этом
явлении  основано  отчасти  возникновение  пыле¬
вых  фигур  в  трубках  Кундта.  Брандт  и  Фройнд
[348,  352—354]  и  Брандт  и  Гидеман  [361]  пока¬
зали,  что  под  действием  интенсивных  ультразву¬
ковых  волн  в  аэрозолях  мгновенно  происходит
коагуляция  и  осаждение  частиц.  Опыты  прово¬
дились  с  табачным  дымом,  туманом  из  хлористо¬
го  аммония  и  позднее  с  парафиновым  туманом.
Источником  ультразвука  являлся  магнитострик-
ционный  излучатель.
 Брандт  и  Фройнд  изучили  подробности  про¬
цесса  оседания  частиц  микрофотографированием
при  освещении  по  методу  темного  поля.  Исполь¬
зованная  ими  установка  изображена  на  фиг.  548.
В  нижней  части  трубки,  составленной  из  трех
частей—А  у  В  и  С,—расположена  камера  для
наблюдения  К2-  Освещение  производится  по
методу  темного  поля:  М—конденсор  микроскопа,
Е—круглая  центральная  диафрагма  и  О—перед¬
няя  линза  объектива  микроскопа.  Ультразвуко¬
вые  волны  возбуждаются  в  верхней  части  трубки
и  могут  быть  диафрагмированы  заслонкой  S.
Маленькая  камера  Кл  со  смотровым  окошком  D
служит  для  оценки  времени  падения  оседающих
частиц.  В  этом  случае  направление  освещения
перпендикулярно  к  направлению  наблюдения.
 х)  См.,  например,  подробный  обзор  Брандта  [350]
об  аэрозолях.
 Фиг.  548.  Установка  для  ис¬
следования  коагуляции  в  газо¬
вой  фазе  под  действием  ультра¬
звука.
 колеблются.  Следующие  снимки  от  в  до  в  дают
различные  фазы  коагуляции  частиц;  отчетливо»
видно,  что  частицы  становятся  крупнее  и  совер¬
шенно  хаотически  движутся  в  поле  зрения.  Два
последних  снимка  ж  и  з  показывают  оседание
взвешенного  вещества  после  выключения  ультра¬
звука.  Слипшиеся  частицы  проходят  noqra  все
поле  зрения  за  короткое  время  экспозиции
(V25  сек.),  в  то  время  как  некоагулированные
частицы,  как  это  было  видно  на  снимке  а,  ос¬
таются  на  месте.
 На  фиг.  549  изображены  восемь  последова¬
тельно  снятых  микрофотографий  процесса  коа¬
гуляции  дыма.  На  снимке  а  аэрозоль  находится
в  исходном  состоянии.  На  снимке  б  уже  нача¬
лось  действие  ультразвука  и  видно,  что  частицы

§  6.  Коагулирующее  и  ориентирующее  действия  ультразвука
 489
 На  основании  этих  опытов  Брандт  и  Гидеман
различают  две  стадии  коагуляции.  Вначале
частицы  принимают  участие  в  колебательном
движении  и  следуют  за  движением  газа  между
пучностями  и  узлами  колебаний.  Ори  этом  они
в  результате  столкновений  и  под  действием  сил
 Фиг.  549.  Коагуляция  дыма  под  действием
ультразвука.
 взаимного  притяжения  слипаются  и  увеличи¬
ваются  в  размерах.  На  второй  стадии  увеличив¬
шиеся  частицы  уже  не  следуют  за  звуковыми  ко¬
лебаниями,  а  совершают  хаотические  движения,
причем  в  результате  новых  взаимных  соударе¬
ний  и  столкновений  с  меньшими  частицами  их
размеры  продолжают  увеличиваться.
 В  табл.  104  приведены  данные  Брандта  и
Фройнда  [353]  о  зависимости  времени  падения
и  радиусов  частиц  от  амплитуды  колебаний
магнитострикционного  излучателя  через  1  мин.
после  начала  действия  ультразвука.  Кроме  того,
в  табл.  104  приведено  отношение  массы  т  ча¬
стиц  после  озвучивания  к  их  первоначальной  мас¬
се  т0.  Эти  данные  свидетельствуют  о  сильной  за¬
висимости  процесса  коагуляции  от  интенсивно¬
сти  ультразвука.  При  наибольшей  амплитуде  ко¬
лебаний  за  1  мин.  200  частиц  слипаются  в  один
большой  агрегат,  который  оседает  в  33  раза  быст¬
рее  исходных  частиц.  Увеличение  размеров
частиц  можно  определить,  измеряя  времена  паде-
 Таблица  104
 ЗАВИСИМОСТЬ  КОАГУЛЯЦИИ  от  АМПЛИТУДЫ
УЛЬТРАЗВУКОВЫХ  волн
 Амплитуда
колебаний
излучателя,  ц.
 Время  падения
на  1  мм,  сек.
 Радиус
частиц,  [х
 Отношение
масс  т/т9
 0
 2
 1.8
 9
 1,3
 2,3
 2,1
 18
 0,56
 3,7
 8,7
 36
 0,4
 4,3
 13,6
 54
 0,06
 10,5
 200
 ния,  и  оптически—путем  измерения  поглощения
света  взвесью  во  время  действия  ультразвука.
 Зависимость  коагуляции  от  частоты  ультра¬
звука,  от  влияния  гидродинамических  сил  и  т.  п.
изучалась  в  работах  Брандта  [349],  Брандта,
Фройнда  и  Гидемана  [358—362,  857],  Татума
[2041],  Готтшалка  и  Клэра  [442,  445,  725]  г
а  также  Клэра,  Спендлава  и  Поттера  [446].
Для  каждого  размера  частиц  имеется  опреде¬
ленная  частота,  ниже  которой  частицы  успевают
полностью  следовать  за  звуковыми  колебаниями
среды.  При  более  высоких  частотах  амплитуды
частиц  уменьшаются.  Поэтому  в  гетерогенном
аэрозоле  в  определенной  оптимальной  области
частот,  зависящей  от  величины  частиц,  частицы
различной  величины  имеют  различные  амплитуды
колебаний,  что  приводит  к  взаимным  столкно¬
вениям  и  коагуляции.  При  очень  высоких  часто¬
тах  эта  благоприятная  для  «ортокинетической»
коагуляции  область  частот  остается  позади  и
действуют  только  гидродинамические  силы  в-
смысле  Бьеркнеса.
 Степень  участия  частицы  в  звуковых  колеба¬
ниях  среды  (так  называемый  коэффициент  увле¬
чения)  в  случае  стоячей  звуковой  волны  связа¬
на  с  частотой  колебаний  и  радиусом  частицы  сле¬
дующим  соотношением:
 где  ХР—амплитуда  колебаний  частицы,  Хо—
амплитуда  колебаний  газа,  г  и  р—соответствен¬
но  радиус  и  плотность  частицы,  f—частота  коле¬
баний,  т]—коэффициент  вязкости.
 Это  соотношение,  которое  следует  из  уравне¬
ния,  полученного  Кёнигом  [1096,  1097],  выво¬
дится  следующим  образом.  Пусть  в  газе  с  вяз¬
костью  т),  колеблющемся  с  амплитудой  Xg  и
частотой  /,  находится  частица  с  радиусом  г

490
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 и  плотностью  р.  Согласно  закону  Стокса,  сила
трения,  действующая  на  частицу,
 где  Av—разность  скоростей  частицы  и  газа.
Согласно  формуле  (5),  скорость  частиц  газа
 Движение  частицы  описывается  дифферен¬
циальным  уравнением
 Непериодический  член  отображает  переходный
процесс.  Им  можно  пренебречь,  так  как  коагу¬
ляция  происходит  через  такое  время,  когда
переходный  процесс  не  оказывает  уже  никакого
влияния.  Таким  образом,  амплитуда  частицы
 Фазовый  угол  9  определяется  соотношением
 При  этом  выводе  мы  пренебрегли  поправочным
множителем  Канингхема  в  законе  Стокса  для
неоднородной  среды,  который  равен  1~|-А(1/г),
где  Л  =0,8—1,7,  I—длина  свободного  пробега
частицы.  Если  его  учитывать  [359],  то  эта  по¬
правка  входит  как  множитель  в  знаменателе  под
корнем.
 К  соотношению  (342)  можно  прийти  также,
упростив  выведенное  Кёнигом  [1096]  в  1891  г.
уравнение  для  увлечения  сферической  частицы
колеблющейся  жидкой  или  газообразной  средой,
которое  было  экспериментально  проверено  Ваген-
шайном  [2108].  В  связи  с  этим  следует  упомянуть
работы  Горбачева  и  Северного  [723,  1917],  кото¬
рые  исследовали  движения  тяжелой  частицы  в
.звуковом  поле  и  возникающие  при  этом  пондеро-
моторные  силы.
 Отношение  амплитуд  Xp/Xq  будет  тем  мень¬
ше,  чем  больше  радиус  частицы  и  чем  выше  ча¬
стота.  Таким  образом,  для  степени  участия
частицы  в  колебаниях  газа  определяющей  являет¬
ся  величина  r2f.  На  фиг.  550  дана  зависимость
 Xp/Xg  от  г  для  различных  частот  ультразвука
для  воздуха  (т]^0,00017)  и  частицы  с  плотно¬
стью  р=1.  Для  большинства  аэрозолей  оптималь¬
ной  является  область  частот  5—50  кгц.
 Согласно  соотношению  (342),  коэффициент
увеличения  определяется  выражением
 (343)
 Частицы,  имеющие  в  данном  звуковом  поле  одно
и  то  же  значение  Z,  движутся  в  этом  поле  оди¬
наково.  При  значении  Xp/Xg,  примерно  рав¬
ном  0,8,  наклон  кривых  на  фиг.  550,  вначале
 Ф'и  г.  550.  Зависимость  отношения  амплитуд  Хр/Хд
от  радиуса  частицы  г  для  различных  частот  ультра¬
звука.
 незначительный,  достигает  максимальной  вели¬
чины.  Если  принять  это  значение  Xp/Xq  за
границу,  до  которой  частицы  еще  увлекаются
звуковыми  колебаниями,  то  из  соотношения
 получим  величину  Zo=0,54.  Эту  величину  Брандт,
Фройнд  и  Гидеман  [358,  857]  назвали  критиче¬
ским  числом.  Величина  Z0  определяет  степень
участия  частиц  в  колебаниях  газа.  Для  воздуха
(т]=0,00017)  при  плотности  частиц  р=1  и  Z0=0,54
получаем  из  выражения  (343)  критическое  зна¬
чение
 которое  для  отдельных  кривых  на  фиг.  550  опре¬
деляется  пересечением  с  прямой  М.
 Эти  соотношения  становятся  еще  более  на¬
глядными,  если  по  оси  абсцисс  откладывать
значения  г,  по  оси  ординат—значения  /,  а  в  ка¬
честве  параметра  выбрать  коэффициент  увлече¬
ния  Хр/Хву  как  это  сделано  на  фиг.  551,  где  пря¬
мые  1  и  2  относятся  соответственно  к  значениям
коэффициента  увлечения  0,8  и  0,2.  В  области  А
практически  все  частицы  полностью  увлекаются

§  6.  Коагулирующее  и  ориентирующее  действия  ультразвука
 491
 газом,  а  в  области  С—они  практически  покоятся.
В  промежуточной  области  В  частицы  колеблют-
ся  в  соответствии  со  своими  размерами  с  самы-
 Фиг.  551.  Зависимость  между
радиусом  частиц  и  частотой
ультразвука  при  коагуляции
для  двух  значений  коэффици¬
ента  увлечения  Xp/XG=0,8
(прямая  1)  и  Xp!Xq=0,2
(прямая  2).
 ми  различными  амплитудами.  Таким  образом,
например,  для  аэрозоля  с  радиусом  частиц
0,8  —2  р.  наилучшее  коагулирующее  действие
 частиц  в  промежуточной  области  В  (см.  фиг.  551)
при  более  низких  частотах.
 Из  вышеизложенного  следует,  что  способ
определения  интенсивности  звука  по  амплиту¬
дам  колебаний  частиц,  взвешенных  в  жидкости
или  газе,  как  это,  например,  было  предложено
Андраде  [106]  и  Вагеншайном  [2108],  совершен¬
но  неприменим  для  высоких  частот,  а  для  низ¬
ких  частот  может  быть  использован  лишь  в  том
случае,  если  степень  дисперсности  достаточно
высока.
 Андраде  [108,  109]  дал  теорию  коагуляции
частиц  дыма  под  действием  звуковых  колебаний
столь  большой  частоты,  что  взвешенные  частицы
не  могут  принимать  участия  в  колебаниях  сре¬
ды.  При  этом  он  учитывал  только  гидродинами¬
ческие  силы  притяжения.  Данные  Андраде  по
развитию  процесса  коагуляции  во  времени  были
экспериментально  проверены  Паркером  [1505]
при  частоте  220  кгц.  Однако,  как  показал  Гиде-
ман  [40],  результаты  Андраде  искажены  вслед¬
ствие  ошибки  в  расчетах.
 При  рассмотрении  акустической  коагуляции
в  первую  очередь  следует  учитывать  вынужден¬
ные  колебания  частиц  в  звуковом  поле  и  возни¬
кающие  при  этом  силы  Бернулли  между  колеб¬
лющимися  частицами.
 Кёниг  [1096]  вывел  следующее  выражение
для  силы  притяжения  между  двумя  сферическими
колеблющимися  частицами  с  радиусами  гх  и  г2,
направление  колебаний  которых  перпендикуляр¬
но  к  соединяющей  их  линии:
 где  d—расстояние  между  частицами,  Av—ско¬
рость  движения  частиц  относительно  окружаю¬
щей  среды  и  р—плотность  среды.  При  помощи  это¬
го  выражения  Брандт,  Фройнд  и  Гидеман  [358,
359]  рассчитывали  время  за  которое  две  оди¬
наковые  частицы  сблизятся  до  столкновения,
т.  е.  до  расстояния  2г.  Это  время  равно
 Фиг.  552.  Микрофотографии  частиц,  ко¬
леблющихся  в  ультразвуковом  поле.
а—частота  ультразвука  ниже  промежуточной
области,  б—частота  лежит  в  промежуточной
области.
 будут  оказывать  ультразвуковые  волны  с  часто¬
той  около  16  кгц.  На  фиг.  552  приведены  две
микрофотографии,  показывающие  колебания
 Однако  из  этого  выражения  практически  невоз¬
можно  извлечь  никаких  выводов  о  течении  про¬
цесса  коагуляции  во  времени,  так  как  в  ходе
этого  процесса  величины  г,  d  и  Av  все  время
меняются.
 Согласно  Клэру,  Спендлаву  и  Поттеру  [446],
коагулирующее  действие  оказывает,  кроме  того,
давление  звуковых  волн  на  маленькие  частицы.
Кинг  [1044]  показал,  что  в  стоячей  звуковой
волне  в  газе  на  маленький  шарик  радиуса  г

492
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 действует  сила,  обусловленная  давлением  звука.
Это  давление
 (346)
 (348)
 где  х0  —  координата  частицы  в  момент  времени
t  =  0,  а
 На  фиг.  553  представлено  распределение  от¬
носительной  плотности  частиц  в  моменты  вре¬
мени  0,  21  и  43  сек.  для  аэрозоля,  состоящего
из  частиц  диаметром  1  [х,в  ультразвуковом  поле
с  частотой  10  кгц  и  плотностью  энергии
1000  эрг/см3  (что  соответствует  интенсивности
ультразвука  3,3  вт/см2).  Коэффициент  вязкости
среды  был  принят  равным  т]  =  1,85-10“4.  Таким
образом,  кривые,  рассчитанные  для  идеального
аэрозоля,  отчетливо  показывают,  что  при  легко
достижимой  интенсивности  ультразвука  под  дей¬
ствием  волнового  давления  частицы  концентри¬
руются  в  пучностях  колебаний  стоячей  звуковой
волны,  где  и  происходит  дальнейшая  коагуля¬
ция.
 Брандт,  Фройнд  и  Гидеман  [359,  361,  362]
экспериментально  исследовали  оседание  частиц
в  движущихся  аэрозолях.  Источником  ультра¬
звуковых  волн  служил  свисток  Гартмана  (см.
гл.  II,  §  1,  п.  2),  установленный  между  двумя
резонансными  трубками,  через  который  про¬
пускался  аэрозоль.  По  данным  авторов,  этим
способом  можно  очистить,  например,  200  л
тумана  NH4C1  в  минуту.  Из  других  работ  в  этой
области  следует  отметить  более  ранние  опыты
 Паттерсона  и  Кейвуда  [1544],  которые  наблк>
дали  увеличение  размеров  частиц  аэрозоля  и  их
оседание  в  местах  пучностей  колебаний  под  дей¬
ствием  ультразвуковых  волн  с  частотой  34  кгц,
полученных  при  помощи  пьезоэлектрического
излучателя.  Можно  указать  также  на  опыты  Пир¬
сона  [1547],  уже  отмечавшиеся  в  гл.  Ill,  §  1.
 Фиг.  553.  Распределение  относительной  плотности
частиц  в  стоячей  звуковой  волне  между  узлами  (/С)
и  пучностями  (В)  колебаний  под  действием  волнового
давления  звука  для  различных  моментов  времени.
 Оседание  частиц  дыма  при  воздействии  ультра¬
звуковых  волн  изучали  также  Клэр  с  сотруд¬
никами  [442,  445,  446,  2639].  Они  использовали
описанный  в  гл.  II,  §  3  электродинамический
излучатель  и  получили  в  основном  те  же  резуль¬
таты,  что  и  Брандт,  Фройнд  и  Гидеман.
 На  фиг.  554  показана  зависимость  между
степенью  осаждения,  временем  облучения  и  мощ¬
ностью  ультразвука  для  тумана  хлористого  ам¬
мония  плотностью  2  мг/л,  по  данным  Клэра
[2639].  Эти  опыты  показывают,  как  сильно  зави¬
сит  слипание  частиц  от  мощности  звука.  При
больших  интенсивностях  звука  можно  за  корот¬
кое  время  добиться  той  же  степени  коагуля¬
ции,  как  при  малых  интенсивностях  за  длитель¬
ное  время.  Слипание  частиц  начинается  прв
интенсивности  звука  0,15  вт/см2.  Чтобы  до¬
биться  допустимых  в  технических  установках
скоростей  газа  и  размеров  аппаратов,  необхо¬
димы  интенсивности  звука  не  менее  1  вт/см*
и  длительности  пребывания  частиц  в  звуковом
поле  не  менее  4  сек.
 где  Е  —  плотность  энергии  волны  и  к  =  2тс/Х.
Отсюда  сила,  действующая  на  частицу,
 Очевидно,  эта  сила  равна  нулю  для  узлов
и  пучностей  колебаний  и  достигает  максимума
между  ними,  причем  по  обе  стороны  от  пучности
колебаний  сила  К  направлена  к  этой  пучности.
Это  значит,  что  под  действием  волнового  давле¬
ния  частицы  должны  перемещаться  в  пучности
колебаний.
 Уравнение  движения  для  одной  частицы
в  этом  случае  имеет  вид
 Интегрирование  этого  уравнения  дает

§  6.  Коагулирующее  и  ориентирующее  действия  ультразвука
 493
 На  основе  еще  не  опубликованных  расчетов
Вивиана  и  Стокса,  Киду  [3253]  выводит  следую¬
щую  зависимость  между  степенью  коагуляции
 Фиг.  552.  Зависимость  степени  осажде¬
ния  тумана  хлористого  аммония  от  времени
облучения  при  различных  мощностях
ультразвука.
 Еу  числом  G  частиц  в  1  см3  и  временем  облу¬
чения  t  звуком  с  интенсивностью  J:
 здесь  k—постоянная,  зависящая  от  частоты,
природы  частиц  и  используемой  аппаратуры.
Таким  образом,  эффективность  коагуляции  ульт¬
развуком  зависит  от  концентрации  частиц.
Поэтому  при  слишком  малых  концентрациях  не¬
обходимо  вводить  пыль  для  затравки.  Для  неко¬
торых  аэрозолей  можно  увеличить  коагуляцию
ультразвуком,  вводя  водный  туман.  Последнее
особенно  полезно  в  тех  случаях,  когда  пыль
вследствие  особой  формы  частиц  (например,
пыль,  образующаяся  при  износе  от  трения)
лишь  с  трудом  слипается  и  образует  хлопья.
 Возникает  вопрос  о  практическом  примене¬
нии  коагуляции  аэрозолей  под  действием  ультра¬
звука  для  акустической  очистки  газов.  Первые
опыты  по  очистке  промышленных  газов  поста¬
вил  в  1938  г.  Гиз  [713],  который  использовал
в  качестве  источников  ультразвука  магнитострик-
ционные  излучатели  и  ультразвуковые  свистки.
В  связи  с  относительно  малой  мощностью  этих
источников  опыты  проводились  лишь  с  неболь¬
шими  объемами  (трубки  диаметром  30—140  мм
и  длиной  300—1000  мм).  Для  отделения  90%
аэрозоля  скорость  потока  должна  была  быть  не
 выше  0,3  м!сек.  Результаты  этих  опытов  пока¬
зали,  что  промышленное  использование  аку¬
стических  газоочистительных  установок  с  выше¬
указанными  источниками  невыгодно  по  срав¬
нению  с  применением  существующих  электро¬
фильтров.  Так,  например,  для  90-процентной
очистки  1000  м3  пыльного  газа  с  содержанием
пыли  4,5  кг/м3  при  применении  ультразвукового
 Фиг.  555.  Большая  акустическая
газоочистительная  установка  фирмы
«Ультрасоник  Корпорейшн».
 свистка  требуется  200  квт-ч,  а  при  использова¬
нии  магнитострикционного  излучателя  —  10—
20  квт-ч.  При  использовании  электрофильтров
расход  энергии  составляет  только  0,2—0,5  квт-ч,
причем  следует  иметь  в  виду,  что  электрофильтры
применяются  на  больших  промышленных  уста¬
новках,  а  в  случае  ультразвуковых  способов
речь  идет  лишь  о  небольших  экспериментальных
аппаратах.
 Соотношения  выгоднее  при  использовании
новых  ультразвуковых  сирен,  описанных  в  гл.  И,
§  1,  п  4.  По  сообщению  Портера  [1633],  а  также
Дансера  и  Неймана  [2664,  2665],  за  последние
годы  в  США  для  различных  целей  были  построе¬
ны  подобные  акустические  газоочистительные  ус¬
тановки  больших  размеров,  которые  могут  очи¬
щать  до  2000  м3  газа  в  минуту.  На  фиг.  555

494
 Г  л  два  VI.  Различные  применения  ультразвука
 изображена  такая  установка  для  получения  сажи
из  природного  газа,  сжигаемого  с  добавками
масла.  Через  находящуюся  справа  башню,  в  верх¬
ней  части  которой  установлена  сирена,  проте¬
кает  50—60  м3  газа  в  минуту.  При  частоте  звука
 Ct 	6
 Фиг.  556.  Частицы  сажи  до  облучения  ультра¬
звуком  (о)  и  после  облучения  (б).
 Фиг.  557.  Действие  акустического
газоочистительного  устройства  фирмы
«Ультрасоник  Корпорейшн»,  уста¬
новленного  в  фабричной  трубе.
а—сирена  включена,  б—сирена  выключена.
 3,5  кгц  и  интенсивности  около  1  вт1см}  коагу¬
лируется  около  96%  содержащихся  в  газе  частиц
сажи.  Они  частично  оседают  в  башне,  частично
отделяются  в  двух  включенных  последователь¬
но  очистителях  типа  «циклон»,  которые  видны
на  фиг.  555.  На  фиг.  556  приведены  две  микро¬
фотографии  частиц  сажи  до  и  после  облучения.
На  микрофотографиях  отчетливо  видно,  как
очень  мелкие  частицы  слипаются  в  крупные
агрегаты.
 Акустический  способ  можно  с  успехом  исполь¬
зовать  для  очистки  отработанных  газов  про¬
мышленных  предприятий  (см.  фиг.  557).  Кребс
и  Биндер  [4816]  сообщают  об  установке  камеры
 ультразвуковой  коагуляции  между  топкой  и  ды¬
мовой  трубой  перед  обычным  очистителем  типа
«циклон».  Этим  способом  удается  распространить
действие  очистителя  с  частиц  диаметром  10  р
до  частиц  диаметром  0,005  р..  Особенно  большое
значение  этот  способ  должен  иметь  для  цемент¬
ных  и  химических  заводов  (например,  при  произ¬
водстве  серной  кислоты),  так  как  обычные  фильт¬
ры  в  этих  случаях  неприменимы.  Подобные
установки  нашли  применение  для  выделения
соды  из  отработанного  газа  на  больших  бу¬
мажных  фабриках,  а  также  для  возврата  распы¬
ленных  катализаторов  при  пиролизе  углеводо¬
родов  [4102]  (см.  также  [2379,  3183,  3306,
4179,  4269,  4886,  5063]).  Однако  последние  опыты
большого  масштаба,  поставленные  Шнитцле-
ром  [5004],  показали,  что  акустическая  очистка
газов  при  современном  состоянии  техники  излу¬
чения  звука  еще  не  оправдывает  себя  благодаря
слишком  большим  расходам  энергии.  В  табл.  105
 Таблица  105
 СРАВНЕНИЕ  СТОИМОСТИ  ИЗГОТОВЛЕНИЯ  И  ЭКСПЛУАТА¬
ЦИИ  РАЗЛИЧНЫХ  УСТАНОВОК  ДЛЯ  ОЧИСТКИ  ГАЗОВ
 Звуковые
 установки
 Электро¬
 фильтры
 Механи¬
 ческие
 установки
 Стоимость  изго¬
 товления  уста¬
 новки  в  Герма¬
 нии,  марки  .  .
 65  000  (без  зву¬
ковой  изоляции)
 80000
 Стоимость  изготов¬
 ления  установки
 в  США,  доллары
 47  500
 38  500
 rl—5*
 0,3—0,5
 Потребляемая  мощ¬
ность,  квт/м3
 10**
 51—5800  при
частоте  выше
16  кгц***
 *  Согласно  работе  [2665].
**  Согласно  работе  [5004].
***  Частное  сообщение.
 дано  сравнение  стоимости  изготовления  уста-
новки  и  потребления  энергии  для  различных
способов  очистки  газов.  Что  касается  стоимости
установок,  то  даже  если  учесть  стоимость  зву¬
ковой  изоляции  против  мешающих  шумов,  зву¬
ковые  установки  могут  уже  сейчас  конкуриро¬
вать  с  электрофильтрами.  Однако  сравнение
потребляемых  мощностей  убеждает  в  нерента¬

§  6.  Коагулирующее  и  ориентирующее  действия  ультразвука
 495»
 бельности  звуковых  установок.  При  этом  сле¬
дует  принять  во  внимание,  что  действие  звука
или  ультразвука  приводит  только  к  увеличе¬
нию  размеров  частиц,  основную  массу  которых
приходится  затем  осаждать  в  обычном  очистителе.
 Весьма  важной  проблемой  является  уничто¬
жение  природных  туманов,  например  на  аэро¬
дромах.  Подробности  опытов  в  этом  направле¬
нии,  проведенных  во  время  последней  войны,
еще  не  известны.
 Колебательное  движение  мельчайших  частиц
жидкости  в  звуковом  поле  используется  в  мыло¬
варенной  промышленности  для  быстрой  сушки
диспергируемого  в  распылительных  башнях
мыльного  раствора  [1632,  5149].  Звуковые  коле¬
бания  повышают  скорость  движения  влажных
частиц  относительно  окружающего  газа,  благо¬
даря  чему  время  сушки  сокращается.  Подроб¬
ности  см.  в  патенте  Хорсли  и  Дансера  [4765].
См.  также  патенты  по  акустической  очистке  газов
[357,  443,  876,  915,'1136,  1475,  4102,  4654,  4765,
5073].
 2. 	Коагуляция  гидрозолей
 В  гл.  VI,  §  5,  п.  1  уже  указывалось,  что
в  гидрозолях  под  действием  ультразвука  также
происходит  коагуляция.  Существование  пре¬
дельной  достижимой  концентрации  эмульсиц
при  ультразвуковом  диспергировании  обусло¬
влено  именно  процессами  коагуляции.  Эта  кон¬
центрация  достигается  тогда,  когда  устанавли¬
вается  равновесие  между  процессами  диспер¬
гирования  и  коагуляции.  Механизм  коагуляции
эмульсий  был  изучен  Золльнером  и  Бонди  [1964].
Они  заполняли  толстостенную  стеклянную  труб¬
ку  диаметром  1  см  и  длиной  50  см  эмульсией
толуола  в  воде  и  погружали  ее  нижним  заплав-
ленным  концом  в  масляный  фонтан  над  ультра¬
звуковым  излучателем.  В  нижней  и  средней  ча¬
стях  трубки,  где  энергия  ультразвука  была  до¬
статочно  велика,  образовывались  белые  зоны,
в  которых  скапливались  капельки  толуола.
Капельки  постепенно  росли,  а  после  выключе¬
ния  ультразвука  всплывали  наверх.  При  даль¬
нейшем  действии  ультразвука  капельки  переска¬
кивали  из  одной  зоны  в  следующую  и  в  конце
концов  образовывали  на  верхней  поверхности
жидкости  слой  толуола.  Через  некоторое  время
жидкость  в  нижней  части  трубки  после  прекра¬
щения  воздействия  ультразвука  становилась
почти  прозрачной.
 Ультразвуковую  коагуляцию  легко  проде¬
монстрировать  и  на  примере  ртутной  эмульсии,
если  (как  уже  указывалось  в  §  5,  п.  1  настоящей
 главы)  порцию  эмульсии,  из  которой  удалена
вся  избыточная  ртуть,  подвергнуть  дальнейшему
действию  ультразвука.  Через  короткое  время
первоначально  мутная  жидкость  становится  со¬
вершенно  прозрачной.  Заметная  коагуляция
наблюдается  также  и  в  суспензиях,  например
в  суспензии  кварцевого  порошка  в  органиче¬
ских  растворителях.
 Поскольку  при  этих  опытах  в  стенках  трубки*
легко  возникают  поперечные  волны,  которые
накладываются  на  продольные  волны  в  жидкости*
 Фиг.  558.  Коагуляция  в  суспензиях.
а—толуол  в  воде,  б—кварц  в  воде,  в—толуол  и  кварц;
в  воде.
 и  приводят,  таким  образом,  к  искажению  ульт¬
развукового  поля,  следует  использовать  тол¬
стостенные  капиллярные  трубки.  Бонди  и  Золль¬
нер  [1964]  рекомендуют  для  таких  опытов  сле¬
дующую  установку.  Толстостенный  капилляр,,
слегка  U-образно  согнутый  и  расширенный  в.
средней  части,  помещается  горизонтально  над!
ультразвуковым  излучателем  так,  чтобы  его
середина  была  в  масляном  фонтане  и  звуковая
энергия  могла  передаваться  находящейся  в  труб¬
ке  жидкости.  Во  избежание  выброса  жидкости
концы  трубки  закупоривают  воском.  После
включения  излучателя  в  заключенной  в  капил¬
ляре  жидкости  возникают  стоячие  волны,  при¬
чем  в  узлах  скорости,  находящихся  на  расстоя¬
нии  Х/2  один  от  другого,  образуются  резко  очер¬
ченные  зоны,  где  происходит  коагуляция  капе^-
лек  толуола.
 На  фиг.  558,а  видно,  что  первая  зона  удалена*
на  Х/4  от  свободной  поверхности  жидкости.  Если
проделать  аналогичный  опыте  эмульсией,  в  кото¬
рой  суспензированные  частицы  (например,  квар¬
цевая  пыль,  нитробензол  или  ртуть)  тяжелее
жидкости  среды  (например,  воды),  то,  как  видно
на  фиг.  558,6,  наблюдается  то  же  явление  с  тога

496
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 лишь  разницей,  что  скопление  частиц  происхо¬
дит  в  местах  пучностей,  и  поэтому  первая  зона
располагается  на  поверхности  жидкости.  Если
жидкость  содержит  как  более  легкие,  так  и  более
тяжелые  частицы,  то  при  помощи  ультразвука
удается  даже  их  разделить.  Это  отчетливо  видно
на  фиг.  558,в  для  системы  вода—толуол—кварц.
Резко  ограниченные  дискообразные  зоны  толуола
и  кварца  расположены  одна  за  другой  на  рас¬
стояниях  Х/4.  В  качестве  самого  общего  вывода
можно  сказать,  что  дисперсная  фаза  собирается
в  узлах  колебаний,  если  она  легче  растворителя,
и  в  пучностях  колебаний,  если  она  тяжелее  его.
 Фиг.  559.  Смещение  пробковых  и  стек¬
лянных  шариков  в  пучности  колебаний
стоячей  звуковой  волны  с  частотой  30  кгц
в  воде.
 о—ультразвук  выключен,  б—ультразвук  вклю¬
чен;  видно  образование  кавитационных  пузырь¬
ков  в  пучностях  давления.
 Маринеско  [1295]  показал,  что  если  возбу¬
дить  в  концентрированной  водной  суспензии
красителя  конго  красный  стоячую  ультразву¬
ковую  волну,  то  спустя  короткое  время  наибо¬
лее  грубые  частицы  красителя  коагулируются
в  местах  пучностей  колебаний.  При  этом  обра¬
зуется  система  темных  и  светлых  красных  полос,
устойчивая  в  течение  длительного  времени.  По
данным  Капустина  [3178],  при  возбуждении
стоячих  ультразвуковых  волн  в  растворе  жела¬
тины  с  добавленной  в  него  тушью  частицы  туши
собираются  в  пучностях  колебаний.  При  этом
получают  отчетливо  видимую  картину  темных
параллельных  зон.
 Ангерер  [2325,  2326,  2331]  поставил  следую¬
щий  весьма  поучительный  демонстрационный
опыт.  Стеклянные  и  пробковые  шарики  подве¬
шены  на  нитях  в  воде  (фиг.  559,а),  в  которой
возбуждается  стоячая  звуковая  волна  (Х=5  см).
При  этом  шарики  собираются  в  местах  пучностей
колебаний  стоячей  волны  (фиг.  559,6).  В  этом
опыте  стоячая  волна  отражается  с  правой  сто¬
роны  от  отражателя  звука,  так  что  на  отражателе
возникает  пучность  колебаний.  На  фиг.  559,6
можно  видеть  в  пучностях  давления  волны  мель¬
 чайшие  пузырьки  воздуха,  которые  возникают
там  благодаря  кавитации,  а  потом  перемещаются
в  пучности  колебания  (см.  также  фиг.  148а).
 До  сих  пор  мы  еще  не  указывали  на  то,  что
скорость  скопления  и  коагуляции  зависит  от
размеров  суспензированных  частиц.  Чем  боль¬
ше  частицы,  тем  быстрее  протекают  эти  про¬
цессы.  В  случае  истинных  коллоидных  растворов
не  удается  наблюдать  заметной  коагуляции.
Вуттге  и  Диккель  [4468]  предложили  способ
непрерывного  разделения  частиц,  перемещаю¬
щихся  под  действием  звуковых  колебаний  в  пуч¬
ности  или  узлы  колебаний,  при  помощи  токов
жидкости,  перпендикулярных  к  стоячей  звуко¬
вой  волне  и  направленных  в  узлах  и  пучностях
колебаний  навстречу  друг  другу.
 В  сточных  водах  бумажных  фабрик  часто
остаются  в  незначительной  концентрации  волок¬
на  целлюлозы,  которые  проходят  сквозь  сита
и  фильтры  и  оказывают  вредное  влияние  на  реч¬
ное  рыбное  хозяйство.  По  сообщению  фирмы
«Атлас-Верке»  (Бремен),  эти  волокна  при  помощи
ультразвуковых  волн  с  частотой  175  кгц  удается
коагулировать  в  клубки,  которые  хорошо  задер¬
живаются  в  ситах.  Однако,  по  данным  Хузмана
[3093а],  обработка  канализационных  вод  ультра¬
звуком  нерациональна;  ультразвук  уменьшает
количество  взвешенных  частиц,  доступных  от¬
делению,  диспергируя  их  и  образуя  коллоид¬
ный  раствор.  Отделение  свежей  и  гниющей  пле¬
сени  также  не  облегчается  под  действием  ультра¬
звука  (см.  также  [2644,  4853,  5025]).
 Стабилизированные  эмульсии,  как  например
толуол  в  растворе  олеата  натрия  или  ртуть  в  рас¬
творе  желатины  или  лизальбиновой  кислоты,
под  действием  ультразвуковых  волн  также  пре¬
терпевают  уменьшение  дисперсности  благодаря
соединению  маленьких  частиц  в  большие  капель¬
ки.  Отсюда  можно  заключить,  что  ультразвуко¬
вые  волны  в  состоянии  пробить  адсорбированную
пленку  эмульгатора.  Согласно  Бонди  [305J,
это  можно  продемонстрировать,  если  встряхи¬
ванием  ртути  с  раствором  желатины  или  лизаль¬
биновой  кислоты  получить  эмульсию  ртути  в  ви¬
де  маленьких  шариков  примерно  одинаковой
величины  и  подвергнуть  эту  эмульсию  действию
ультразвука.  При  этом  шарики  ртути,  разделен¬
ные  адсорбированной  пленкой,  почти  моменталь¬
но  соединяются  в  зеркальную  гомогенную
массу.
 Германе  [835]  поставил  тщательные  опыты  по
исследованию  скорости  коагуляции  отрицатель¬
ных  золей  AgJ,  полученных  добавлением  избыт¬
ка  раствора  KJ  к  раствору  AgN03.  Он  измерял
зависимость  степени  коагуляции,  определяемой

§  6.  Коагулирующее  и  ориентирующее  действия  ультразвука
 497
 оптически  по  эффекту  Тиндаля,  от  концентра¬
ции  AgJ,  концентрации  электролитов  и  интен¬
сивности  ультразвука.  Увеличение  последней
вызывает  всегда  ускорение  коагуляции,  которая
отсутствует  лишь  при  высоких  концентрациях
электролита.  Коагуляцию  Германе  не  смог  объяс¬
нить  ни  процессами  кавитации,  ни  повышением
температуры.  Учет  кинетической  энергии  колеб¬
лющихся  частиц,  ортокинетической  коагуляции
(см.  п.  1  настоящего  параграфа)  и  действия  гидро¬
динамических  сил  не  способствуют  выяснению
вопроса.  По  всей  вероятности,  важную  роль  иг¬
рают  электрические  силы.  По-видимому,  под  дей¬
ствием  ультразвуковых  волн  нарушается  сфери¬
ческая  симметрия  двойного  электрического  слоя
вокруг  отдельной  частицы,  что  приводит  к  по¬
явлению  дипольного  момента  [833,  834].  Вслед¬
ствие  этого  отдельные  частицы  притягиваются
друг  к  другу,  и  скорость  коагуляции  повышается.
В  одной  из  дальнейших  работ  Германе  [836]
показал,  что  при  объяснении  процессов  коагу¬
ляции,  кроме  ортокинетической  коагуляции,
вызываемой  движением  колеблющихся  частиц,
следует  учитывать  также  перикинетическую  коа¬
гуляцию,  обусловленную  броуновским  движени¬
ем.  Пренебрегать  последней  можно  лишь  в  случае
равномерного  движения  среды  (см.  также  [323]).
Согласно  Томбергу  [4283],  коагуляция  целлю¬
лозных  растворов  (вискозы)  ускоряется  под
действием  ультразвука.
 Согласно  последним  работам  Фрея  и  Шиф-
фера  [644],  с  помощью  диффузии  при  действии
ультразвуковых  волн  с  частотой  1  мггц  и  ин¬
тенсивностью  2  вт/см2  удается  разделить  гомо¬
генные  смеси,  например  глицерина  с  водой  или
гексана  с  парафином.  В  своих  опытах  Фрей  и
Шиффер  в  течение  многих  часов  после  выключе¬
ния  стоячей  звуковой  волны  наблюдали  (тене¬
вым  методом)  изменения  концентраций  в  местах
узлов  колебаний  (см.  также  опыты  Эрнста,  опи-
санныевгл.  IV,  §  1,  п.  6,  иопытыКаррелли,  Бран-
ка  и  Поррека,  о  которых  говорится  в  п.  3  настоя¬
щего  параграфа).
 Бойд  и  Зентнер  [2523]  показали,  что  в  50-
процентном  водном  растворе  глицерина  в  стоя¬
чей  звуковой  волне  наблюдается  повышение
содержания  глицерина  у  отражателя  прибли¬
зительно  на  6%.  Однако,  по  всей  вероятности,
это  явление  обусловлено  местным  нагреванием
раствора  интенсивными  звуковыми  волнами
(см.  также  [3728]).
 Недавно  Линдстрём  [4844]  теоретически  и
экспериментально  исследовал  разделение  сме¬
сей  жидкости  под  действием  ультразвука.  На
основании  термодинамических  расчетов  он  пока-
 32 	Л.  Бергман
 зал,  что  в  смеси  равных  частей  воды  и  глицерина
под  действием  звука  интенсивностью  10  вт/см2
нельзя  ожидать  изменений  концентрации,  пре¬
восходящих  5-10”8.  При  таких  изменениях  кон*
центрации  показатель  преломления  может  изме¬
ниться  лишь  на  5-10“9,что  не  может  быть  обна¬
ружено  даже  теневым  методом.  Это  означает,
что  явления,  наблюдавшиеся  Фреем  и  Шиффе-
ром,  а  также  Эрнстом,  были  обусловлены  дру¬
гими  причинами.  Линдстрём  экспериментально
решил  вопрос  о  разделении  жидкостей  под  дей¬
ствием  ультразвука,  расположив  в  стоячей  зву¬
ковой  волне  перед  отражателем  множество  поло¬
сок  фильтровальной  бумаги,  так  что  часть  поло¬
сок  находилась  в  пучностях,  а  часть—в  узлах
колебаний.  Анализ  этих  полосок  после  много¬
часового  облучения  дал  отрицательный  резуль¬
тат.
 Коффин  и  Фант  [2643]  исследовали  влияние
звуковых  волн  на  фракционированную  перегон¬
ку,  предполагая,  что  под  действием  ультразвука
будет  быстрее  достигаться  равновесие  в  процес¬
сах  конденсации  и  парообразования  в  колонке
 и, 	следовательно,  будет  ускорено  разделение
компонентов  смеси.  Для  смеси  бензола  с  четы-
р'еххлористым  углеродом  облучение  ультразву¬
ком  с  частотой  25  кгц  привело  лишь  к  3-процент¬
ному  повышению  концентрации  четыреххло¬
ристого  углерода  в  верхней  части  колонки.
 Хауль,  Руст  и  Лютцов  [2976]  изучили  влия¬
ние  ультразвука  на  распределение  фенантрена
между  бензином  и  метиловым  спиртом  в  проти-
воточной  установке.  Они  показали,  что  при  опре¬
деленной  скорости  течения  жидкостей  облуче¬
ние  ультразвуком  с  частотой  570  кгц  повышает
выход  на  76%.  Этот  результат  свидетельствует
о  том,  что  облучение  позволяет  достичь  распре¬
деления,  возможного  по  закону  Нернста,  за  более
короткое  время  и  с  меньшим  количеством  рас¬
творителей.  Это  можно  объяснить  увеличением
поверхности  раздела  вследствие  повышения  ско¬
рости  диффузии.  Однако  мощность  звука  не
должна  достигать  значений,  при  которых  возни¬
кает  кавитация,  а  следовательно,  происходит
эмульгирование.
 3. 	Ориентирующее  действие  ультразвуковых
волн.  Акустическое  двойное  лучепреломление
 Еще  Бургер  и  Золльнер  [388]  показали,  что
под  действием  ультразвука  даже  в  истинных  кол¬
лоидных  растворах,  например  в  золях  пятиокиси
ванадия  и  окиси  железа,  наблюдается  ориен¬
тация  анизотропных  коллоидных  частиц.  Вслед¬
ствие  студнеобразного  состояния  таких  растворов

498
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 эта  ориентация  может  сохраняться  очень  долгое
время.  Этот  эффект  можно  обнаружить  лишь  при
помощи  ультрамикроскопа  или  по  появлению
двойного  лучепреломления  в  поляризованном
свете.  Такую  суспензию  коллоидных  частиц
несферической  формы  в  ультразвуковом  поле
следует  рассматривать  как  оптически  одноосный
кристалл,  оптическая  ось  которого  совпадает
с  направлением  распространения  ультразвука.
Поэтому  указанное  явление  носит  название  аку¬
стического  двойного  лучепреломления.
 Акустическое  двойное  лучепреломление  было
подробно  изучено  Кавамура  [3233,  3234]  на
примере  золя  пятиокиси  ванадия  при  частотах
2,5—5,2  мггц.  Плоскость  поляризации  падаю¬
щего  света  должна  составлять  угол  45°  с  напра¬
влением  распространения  ультразвука.  В  этом
случае  при  скрещенных  николях  можно  наблю¬
дать  просветление  поля  зрения  в  тех  местах,
где  проходят  звуковые  волны.  Степень  просвет¬
ления  возрастает  с  интенсивностью  ультра¬
звука  и  достигает  предельного  значения  при
достаточно  сильных  ультразвуковых  полях.
 Дальнейшие  исследования  в  этом  направле¬
нии  провели  Каррелли  и  Бранка  [4638]  и  Петра¬
лья  [1559]  с  коллоидными  водными  и  глицери¬
новыми  растворами  железа  Браве  и  пятиокиси
ванадия.  Петралья  [1559,  1560]  измерил  также
дихроизм,  который  появляется  под  действием
ультразвука  у  суспензии  кристалликов  борной
кислоты  (диаметром  меньше  100(л)  в  жидкостях
типа  скипидара,  ксилола,  петролейного  эфира,
четыреххлористого  углерода  и  т.  п.  В  этом
случае  также  дело  сводится  к  ориентирующему
действию  ультразвука.
 Проблема  ориентации  несферических  частиц
в  звуковом  поле  впервые  была  теоретически  рас¬
смотрена  Польманом  [1611].  Теорию  акустиче¬
ского  двойного  лучепреломления  для  коллоид¬
ных  растворов  с  несферическими  частицами
впервые  предложил  Ока  [1451].  В  основе  обеих
работ  лежит  выведенная  Кингом  [1044]  фор¬
мула,  которая  дает  среднее  по  времени  значение
момента  вращения  М  для  свободного  жесткого  и
очень  тонкого  диска  Релея,  находящегося  в  стоя¬
чей  звуковой  волне:
 где  р0—плотность  окружающей  среды,  г—ра¬
диус  диска,  U—амплитуда  скорости  колебаний
звуковой  волны,  (xr)=2Tcr/X—отношение  длины
окружности  диска  к  длине  ультразвуковой  вол¬
ны  X,  h—расстояние  диска  от  узла  скорости,
—масса  диска  (d1—толщина  диска),
 то=зРог3—присоединенная  масса, 	т/2—
 момент  инерции  диска  в  вакууме,
 гидродинамический  момент  инерции,  <р—угол
между  нормалью  к  диску  и  направлением  коле¬
баний  в  звуковой  волне.
 При  выводе  формулы  (349)  было  принято,
что  окружность  диска  мала  по  сравнению  с  дли¬
ной  волны,  т.  е.  xr<Cl.  Для  бегущей  волны  как
sin2х/г,  так  и  cosHh  можно  положить  равными
единице.
 Для  момента  вращения  в  пучности  колеба¬
ний  стоячей  волны,  т.  е.  при  А=Х/4,  получим
cos2x/z=0  и  sinHh—l  и,  следовательно,
 Для  момента  вращения  в  узле  колебаний
sin2x/i  =  0  и  cos2x/z.  =  1  и,  следовательно,
 Отсюда 	(хг)2- 	При 	частоте 	ультра¬
 звука  3000  кгц,  что  для  воды  соответствует
Х=0,5  мм,  и  при  г=10р  получим  (хг)2^  1/100
и 	0,0006.
 Таким  образом,  в  общем  случае  следует
учитывать  ориентационные  явления  в  пучностях
колебаний,  тем  более,  что,  согласно  расчетам
Кинга  [1043],  под  действием  волнового  давления
большинство  частиц  перемещается  в  пучности
(см.  п.  1  настоящего  параграфа).
 Польман  проверил  свои  теоретические  выво¬
ды  на  примере  суспензии  алюминия  в  ксилоле
с  частицами  диаметром  20  р.  и  толщиной  1,5  р.
и  обнаружил  хорошее  совпадение  теории  с  экс¬
периментом.  О  важном  применении  этих  ориен¬
тационных  явлений  для  визуализации  ультра¬
звуковых  волн  уже  сообщалось  в  гл.  III,  §4,  п.  5.
Здесь  следует  отметить  еще  чувствительность
этого  явления.  Ориентация  алюминиевых  частиц
в  ксилоле  при  комнатной  температуре  имеет
место  уже  при  значении  £/=5-10“5  см/сек,  т.  е.
при  интенсивности  ультразвука  J=U2p0v/2=
=2,8  эрг/сек-см2.  Однако  при  этих  условиях  вре¬

§  6.  Коагулирующее  и  ориентирующее  действия  ультразвука
 499
 мя  ориентации  настолько  велико,  что  она  прак¬
тически  не  осуществляется.  При  значении
t/=0,7  см!сек  время  ориентации  равно  около
0,5  сек.
 Момент  вращения,  существенный  для  аку¬
стического  двойного  лучепреломления  в  пучно¬
стях  колебаний,  можно  получить  из  формулы
(350),  если  пренебречь  малым  членом  (хг)2  и
ввести  поправку  на  конечную  толщину  диска
(согласно  Кингу,  вместо  т1  подставляют  вели¬
чину  тх—тр  где  mf—масса  жидкости,  вытес¬
ненной  частицей):
 Коэффициент  пропорциональности  £$  положи¬
телен,  если  плотность  рх  частицы  больше,  чем
плотность  р0  жидкости;  в  противоположном  слу¬
чае  он  отрицателен.
 Для  небольших  интенсивностей  ультразвука,
при  которых  акустическое  двойное  лучепрелом¬
ление  пропорционально  плотности  энергии  Е
звуковой  волны,  Ока  определяет  удельную  кон¬
станту  акустического  двойного  преломления  (при
концентрации  С=1);
 (353)
 где  пр  и  ns—показатели  преломления  суспензии
для  света,  электрический  вектор  которого  соот¬
ветственно  параллелен  и  перпендикулярен  на¬
правлению  распространения  ультразвука,  п0—
показатель  преломления  без  ультразвукового  по¬
ля,  k—постоянная  Больцмана,  Т—абсолютная
температура.
 К  сожалению,  имеющийся  эксперименталь¬
ный  материал  недостаточен  для  проверки  при¬
менимости  теории.  Недавно  Бёммель  и  Никитин
[300]  исследовали  акустическое  двойное  луче¬
преломление  коллоидного  раствора  триокиси
вольфрама.  Ориентирующее  действие  ультра¬
звуковых  волн  для  этого  раствора  можно  видеть
невооруженным  глазом:  светлые  области  про¬
хождения  звуковых  волн  выделяются  на  темном
фоне.  Этим  явлением  можно  воспользоваться
для  визуализации  ультразвукового  поля  над
колеблющимся  кварцем  и  для  изучения  харак¬
тера  колебаний.
 Бёммель  [295]  исследовал  рассеяние  света
ориентированными  под  действием  ультразвука
коллоидными  частицами  W03.  Результаты  од¬
ного  из  его  опытов  при  концентрации  раствора
3,5*  10~4  el  см?  приведены  на  фиг.  560.  Радиус-век¬
 тор  представляет  интенсивность  рассеянного  све¬
та  в  произвольных  единицах.  Кривая  Л  соответ-
ствует  рассеянию  света  раствором  без  воздействия
ультразвуком,  кривая  В—рассеянию  после  вклю¬
чения  ультразвука,  кривая  С—рассеянию  света
чистой  водой.
 Фиг.  560.  Рассеяние  света  частицами  W03,  ориенти¬
рованными  под  действием  ультразвука.
 А—рассеяние  света  необлученным  раствором,  В—рассеяние
света  облученным  раствором,  С—рассеяние  света  чистой  водой.
 Если  к  раствору  W03  добавить  определенное
количество  водного  раствора  агар-агара,  то
через  некоторое  время  жидкость  затвердевает,
а  ориентированные  частицы  «замерзают».  Фик¬
сированное  этим  способом  «звуковое  поле»  мож¬
но  в  зависимости  от  концентрации  добавленного
раствора  агар-агара  сохранять  многие  часы  и  под¬
вергать  тщательному  оптическому  исследованию.
 Каррелли,  Бранка  и  Поррека  [2618,  4639,
4640]  установили,  что  при  диффракции  света
в  коллоидном  растворе  крахмала  в  воде  (кон¬
центрация  ~0,1  г!л)  в  стоячей  ультразвуковой
волне  диффракционные  полосы  четных  порядков
остаются  видимыми  в  течение  нескольких  секунд
после  выключения  ультразвука,  в  то  время  как
диффракционные  полосы  нечетных  порядков
мгновенно  исчезают.  Длительность  сохранения
диффракционной  картины  после  выключения
ультразвука  повышается  при  увеличении  интен¬
сивности  и  продолжительности  действия  ультра¬
звука.  Аналогичное  явление  наблюдалось  также
в  коллоидных  растворах  крахмала  в  спирте*
белка  в  воде,  поливинилового  спирта  в  ами¬
ловом  спирте,  сульфата  бария  и  каломели  в  воде.
В  бегущих  ультразвуковых  волнах  это  явление
не  наблюдается.  Его  можно  объяснить  следую¬
щим  образом.  На  стоячей  звуковой  волне  свет
диффрагирует  как  на  диффракционной  решетке,
постоянная  которой  равна  длине  звуковой
 32*

500
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 волны  X.  Согласно  уравнению  (144),  угол  диф¬
фракции  определяется  уравнением
 Если  жидкость  содержит  мелкие  частицы,  то,
как  это  показано  в  п.  2  настоящего  параграфа,
они  должны  собираться  в  пучностях  стоячей
звуковой  волны,  находящихся,  как  известно,
на  расстояниях  Х/2  друг  от  друга  (см.  фиг.  210).
После  выключения  звуковой  волны  в  течение
короткого  времени  еще  остается  периодическое
распределение  частиц.  Поскольку  периодичность
плотности  частиц  в  жидкости  соответствует  по¬
стоянной  решетки  Х/2,  диффракция  света  опре¬
деляется  уравнением
 Этот  угол  a'k  вдвое  больше  угла  диффракции
ak  для  стоячей  звуковой  волны  в  жидкости.  По¬
этому  получается  такая  же  диффракционная
картина,  как  если  бы  сохранялись  только  полосы
четного  порядка.
 Каррелли  и  Поррека  [4639]  доказали  пра¬
вильность  этого  объяснения,  измерив  распреде-
ление  интенсивности  света  в  диффракционной
картине.  Они  обнаружили,  что  для  звуковой
волны  в  коллоидном  растворе  распределение  ос¬
вещенности  в  диффракционной  картине  заметно
отличается  от  распределения  освещенности  для
чистой  жидкости,  даваемого  теорией  Рамана
и  Ната  (см.  гл.  III,  §  4,  п.  2),  а  именно  полосы  чет¬
ного  порядка  характеризуются  повышенной  ин¬
тенсивностью.  Приведенное  выше  объяснение
можно  доказать  также  следующим  образом.
Как  было  отмечено  в  гл.  III,§4,  п.  2,  интенсив¬
ность  света,  диффрагированного  стоячей  звуко¬
вой  волной,  модулирована  с  удвоенной  частотой
ультразвука.  Это,  однако,  не  будет  иметь  места
для  света,  диффрагированного  скоплениями  ча¬
стиц,  отстоящих  на  Х/2  друг  от  друга.  Поэтому
если  исследовать  степень  модуляции  света  в  от¬
дельных  диффракционных  порядках  при  диффрак¬
ции  света  на  стоячей  звуковой  волне  в  коллоид¬
ном  растворе,  то  для  нечетных  диффракционных
порядков  следует  ожидать  100-процентной  моду¬
ляции,  а  для  четных—лишь  незначительной  моду¬
ляции.
 В  связи  с  этим  следует  указать  на  второй  тип
акустического  двойного  лучепреломления,  кото¬
рый  впервые  обнаружил  Люка  [1238,  1239],
пропуская  ультразвуковые  волны  (/=1,6  мггц)
сквозь  вязкие  жидкости,  как  например  касто¬
ровое  или  льняное  масло.  Этот  эффект  можно
 наблюдать  по  просветлению  поля  зрения  в  скре¬
щенных  николях,  если  плоскость  поляризации
падающего  света  лежит  под  углом  45°  к  напра¬
влению  распространения  ультразвука.  В  данном
случае  речь  идет  о  двойном  лучепреломлении
в  потоке—явлении,  которое  впервые  наблюдал
Максвелл,  а  затем  подробно  исследовал  Кундт.
Кундт  помещал  различные  жидкости  в  простран¬
стве  между  внутренней  поверхностью  непо¬
движного  полого  цилиндра  и  внешней  поверх¬
ностью  вращающегося  внутри  сплошного  ци¬
линдра,  так  что  в  жидкости  в  радиальном  напра¬
влении  возникал  градиент  скорости.
 Люка  на  основе  чисто  гидродинамических
представлений  вывел  формулу  акустического
двойного  лучепреломления  для  жидкости  с  коэф¬
фициентом  вязкости  т].  Если  звуковая  волна
распространяется  по  направлению  х,  то
 где  и—скорость  частиц  жидкости  и  М—постоян¬
ная,  зависящая  от  температуры,  показателя  пре¬
ломления  в  изотропном  состоянии  и  геометри-
ческо-оптической  анизотропии  молекул  жид¬
кости1).  Используя  уравнения  (5)  и  (14),  полу¬
чаем  после  простых  преобразований
 где  J—сила  звука,  с—скорость  его  распростра¬
нения  в  жидкости,  р—плотность  жидкости  и  /—
частота  звука.  Люка  указывает,  что  описанное
явление  определенным  образом  связано  с  депо¬
ляризацией,  наблюдаемой  при  обычном  рассея¬
нии  света  жидкостью  вследствие  анизотропии,
обусловленной  тепловыми  волнами  (см.  также
[2076]  и  [1608,  2210]).
 В  отличие  от  этого  гидродинамического  объяс¬
нения  Петерлин  [1556,  3735,  4941]  предложил
кинематическую  теорию  акустического  двой¬
ного  лучепреломления.  Он  получил  следующее
выражение  для  максимального  значения  двой¬
ного  лучепреломления:
 где  D—вращательная  постоянная  диффузии.
В  отличие  от  теории  Люка  эта  теория  дает  при
возрастании  частоты  замедление  роста  и  затем
уменьшение  двойного  лучепреломления.
 1)  Подробнее  см.  G  е  i  g  е  г,  S  с  h  е  е  1,  Handbuch
der  Physik,  Bd.  21,  Berlin,  1929,  S.  876.

§  7.  Обезгаживание  жидкостей  и  расплавов  при  помощи  ультразвука
 501
 Следует  сделать  еще  одно  замечание  отно¬
сительно  условий  наблюдения  акустического
двойного  лучепреломления.  В  одной  из  полуволн
 звуковой  волны  действует  давление
 а  в  соседней  полуволне—давление 	точ¬
 но  такое  же  по  абсолютной  величине,  но  вызы¬
вающее  двойное  лучепреломление  противополож¬
ного  знака.  Таким  образом,  бесконечно  протя¬
женная  жидкость,  пронизываемая  звуковыми
волнами,  должна  быть  в  среднем  оптически  изо¬
тропной.  Поэтому  акустическое  двойное  луче¬
преломление  можно  наблюдать  только  при
помощи  светового  пучка  конечной  ширины.
Петерлин  [1556]  дает  для  интенсивности  про¬
ходящего  света  при  наблюдении  сквозь  скре¬
щенные  николи  следующее  выражение:
 где  х=ъd/\  (id—ширина  светового  пучка  в  на¬
правлении  распространения  звуковой  волны)
и  /0—интенсивность  проходящего  света  в  беско¬
нечно  узком  пучке  или  при  бесконечно  большой
длине  звуковой  волны  X.
 Цветков  и  Маринин  [4297]  предложили  спо¬
соб  измерения  акустического  двойного  луче¬
преломления  с  использованием  стробоскопиче¬
ского  освещения.  Опыты,  поставленные  с  ка¬
сторовым  и  подсолнечным  маслом,  дали  хорошее
совпадение  эксперимента  с  теорией.  Аналогич¬
ные  исследования  провели  Цветков  и  Эскин
[4296].
 В  заключение  следует  отметить  некоторые
явления,  открытые  Бургером  и  Золльнером  [388],
которые  также  характерны  для  действия
ультразвука.  Так,  например,  концентрированная
суспензия  гипса,  застывающая  обычно  лишь
через  несколько  минут  или  даже  часов,  под  дей¬
ствием  даже  слабых  ультразвуковых  волн  за¬
твердевает  через  несколько  секунд.  Это  явление
наблюдается  также  и  для  суспензии  каолина.
 В  этом  случае  обычное  время  затвердевания,
равное  17  час.,  уменьшается  при  слабом  воз¬
действии  ультразвука  до  15—30  сек.  Аналогично
ведет  себя  суспензия  тонко  размельченного
литографского  сланца,  в  то  время  как  суспензии
пластической  глины  и  пятиокиси  ванадия  не
затвердевают  под  действием  ультразвука,  так
как  в  этих  случаях  отдельные  частицы  уже  креп¬
ко  связаны  друг  с  другом.  Относительно  при¬
менения  этого  явления  см.  [3495,  3814].
 Если  слить  воду  с  осадка  типа  кварцевого  по¬
рошка  или  морского  песка,  то  при  небольшом
давлении  осадок  будет  слегка  влажным  и  мягким.
Однако  под  действием  сильного  давления  осадок
становится  сухим  и  твердым  и  оказывает  зна¬
чительное  сопротивление  вводимому  в  него  пред¬
мету.  Это  явление  можно  объяснить  тем,  что  во
влажном  осадке  частицы  стремятся  распреде¬
литься  так,  чтобы  образовать  возможно  более
плотную  упаковку.  Под  действием  внешнего
давления  частицы  смещаются,  упаковка  стано¬
вится  рыхлой  и  вода  проникает  вглубь,  так
что  осадок  кажется  сухим  и  твердым.
 Интересно,  что  при  действии  ультразвуковых
волн  этого  влияния  давления  не  наблюдается.
Так,  в  мокрый  осадок  кварцевого  песка  не  уда¬
валось  вставить  до  дна  стеклянный  сосуд.  При
действии  ультразвуковых  волн  (/^  250  кгц)  это
оказалось  легко  осуществимым.  Такой  же  оса¬
док  был  тщательно  освобожден  от  избыточной
воды  и  казался  совершенно  сухим.  Однако  после
кратковременного  облучения  ультразвуком  вы¬
делилось  еще  0,5—1  см3  воды  на  100  см3  осадка.
Это  показывает,  что  под  действием  ультразвука
происходит  еще  более  плотная  упаковка  частиц
песка.  Поэтому  было  предложено  применять
ультразвук  для  сушки  ряда  веществ,  например
торфа  [2159].  В  бумажном  производстве  при  по¬
мощи  ультразвука  можно  удалять  воду  из  еще
мокрой  бумажной  ленты,  чтобы  сделать  бумаж¬
ное  волокно  более  прочным  (см.  также  п.  1  на¬
стоящего  п  ар  агр  афа).
 §  7.  ОБЕЗГАЖИВАНИЕ  ЖИДКОСТЕЙ  И  РАСПЛАВОВ  ПРИ  ПОМОЩИ  УЛЬТРАЗВУКА.
 УЛЬТРАЗВУКОВАЯ  КАВИТАЦИЯ
 При  прохождении  ультразвуковой  волны  че¬
рез  жидкость  почти  всегда  наблюдается  появле¬
ние  небольших  пузырьков  газа.  В  случае  стоя¬
чей  звуковой  волны  эти  пузырьки  под  действием
звукового  давления  концентрируются  преиму¬
щественно  в  пучностях  колебаний,  где  и  остают¬
ся.  Этим  способом  можно  непосредственно  опре¬
делить  узлы  давления  и  измерить  длину  волны
звука.  На  это  уже  давно  указали  Бойль  с  сотруд¬
 никами  [12,  325,  329,  332],  а  также  Тейлор  и
Спроуль  [2045а].
 Естественно,  возникает  вопрос  о  причине
появления  пузырьков  газа  в  жидкости  под
действием  ультразвука.  Возможны  два  объяс¬
нения.  Во-первых,  уже  имеющиеся  в  жидкости
микроскопические  пузырьки  газа  под  действием
ультразвуковых  волн  могут  соединяться  в  более
крупные  пузырьки,  которые  становятся  види¬

502
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 мыми,  легче  всплывают  и,  как  уже  указывалось,
собираются  в  пучностях  стоячей  звуковой  вол¬
ны.  Во-вторых,  растворенные  в  жидкости  газы
могут  образовывать  пузырьки  благодаря  возни¬
кающему  в  звуковой  волне  разрежению  или  на¬
ступающей  при  больших  интенсивностях  ультра¬
звука  кавитации  [325,  2045а].
 Это  обезгаживающее  действие  ультразвука
отчетливо  видно  на  фиг.  547,  а.  В  облучаемом
снизу  стеклянном  цилиндре  находится  вода;
отчетливо  видно,  что  число  образовавшихся
пузырьков  газа  возрастает  снизу  вверх.  На
фиг.  559,6  видно,  что  в  стоячей  звуковой  волне
кавитация  приводит  к  образованию  пузырьков
газа  в  пучностях  давления.  В  левой  части
фотографии  между  пучностями  колебаний,  обо¬
значенными  штрихами,  видны  светлые  зоны.
Это  мельчайшие  пузырьки  газа,  выделившиеся
в  результате  кавитации.  В  стоячей  звуковой
волне,  направленной  вертикально  (см.,  напри¬
мер,  фиг.  148а),  можно  видеть,  что  пузырьки
образуются  в  пучностях  давления,  а  затем  под
влиянием  звукового  давления  перемещаются
в  пучности  скорости,  где  совершают  колеба¬
тельные  движения,  сливаются  в  более  крупные
пузырьки  и  всплывают  на  поверхность.  Происхо¬
дящее  в  пучностях  скорости  объединение  мно¬
гих  маленьких  пузырьков  аналогично  процессу
коагуляции  (см.  §  6,  п.  1  настоящей  главы).
 В  §  6,  п.  1  настоящей  главы  уже  были  рас¬
смотрены  силы  Бернулли,  действующие  между
колеблющимися  частицами.  В  случае  пузырьков
газа  при  этом  следует  учитывать,  что  в  звуковой
волне  каждый  пузырек  пульсирует,  т.  е.  его  объем
увеличивается  и  уменьшается  в  соответствии
с  колебаниями  давления  в  звуковой  волне.
При  определенных  размерах  пузырьки  газа
совершают  резонансные  колебания.  Согласно
Минерту  [1362а]  и  Смиту  [1955],  эта  резонанс¬
ная  частота  определяется  выражением
 (356)
 где  d—диаметр  пузырька,  р0—гидростатическое
давление  в  жидкости  с  плотностью  р,  х—отно¬
шение  теплоемкостей  газа  в  пузырьке  и  а—
поверхностное  натяжение  на  границе  газа  и
жидкости.  Обычно  величиной  4a/d  можно  пре¬
небречь  по  сравнению  с  р0,  так  что  резонансная
частота  газового  пузырька  удовлетворяет  сле¬
дующему  более  простому  выражению:
 Для  пузырьков  воздуха  в  воде  при  pQ=  1  атм=
=  1,02-106  дин/см2,  тс=1,14  и  р=1  получаем
 (357а)
 Таким  образом,  произведение  диаметра  пузырька
на  резонансную  частоту  является  постоянной
величиной.  При  частотах  10,  100  и  1000  кгц
диаметры  пузырьков  воздуха  в  воде  при  резо¬
нансе  равны  соответственно  0,66,  0,066  и
 0,0066  мм.  Собственные  колебания  газовых  пу¬
зырьков  в  жидкостях  экспериментально  изучали
Мейер  и  Тамм  [1353].  Затухание  при  распро¬
странении  звуковых  волн,  возникающее  вслед¬
ствие  наличия  колеблющихся  газовых  пузырь¬
ков,  теоретически  и  экспериментально  исследо¬
вали  Лауер  [3381],  Экснер  [2763],  а  также
Экснер  и  Хампе  [4701].
 Пузырьки  газа,  диаметр  которых  меньше
резонансного,  пульсируют  в  фазе  с  колебаниями
давления  в  звуковой  волне;  для  пузырьков  газа
с  диаметром  больше  резонансного  между  пуль¬
сацией  и  колебаниями  давления  имеет  место
сдвиг  фазы  на  180°.  Еще  Бьеркнес1)  теоретически
и  экспериментально  показал,  что  «на  тело,  по¬
мещенное  в  осциллирующий  поток  жидкости
и  пульсирующее  синхронно  с  колебаниями  по¬
тока,  в  момент  сжатия  действует  сила,  направле¬
ние  которой  совпадает  с  направлением  потока...»
В  стоячей  звуковой  волне  вектор  скорости
движения  среды  направлен  к  пучностям  давле¬
ния  при  повышении  давления  и  от  них  при
понижении  давления  (см.,  например,  фиг.  8).
Поэтому  пузырьки  газа  с  диаметром  меньше
резонансного  мигрируют  к  пучностям  давления,
а  пузырьки  с  диаметром  больше  резонансного—
к  узлам  давления,  т.  е.  к  пучностям  скорости.
Вследствие  малой  величины  пузырьков,  диа¬
метр  которых  меньше  резонансного,  в  опытах
с  ультразвуком,  как  правило,  наблюдают  лишь
последнее  явление.  Если  направить  интенсивный
пучок  света  -  перпендикулярно  к  направлению
наблюдения,  то  можно  заметить  такие  мелкие
пузырьки  в  виде  блестящих  точек.  На  эти  явле¬
ния,  которые  было  бы  интересно  выяснить  до¬
бавочными  опытами,  указал  недавно  Блейк
[2479].
 На  фиг.  561  в  несколько  иной  форме  показа¬
но  обезгаживающее  действие  интенсивных  уль¬
тразвуковых  волн.  Очень  вязкая  жидкость  (на¬
пример,  концентрированный  раствор  сахара)
путем  резкого  встряхивания  насыщается  пузырь¬
 х)  См.,  например,  В.  V.  Bjerknes,  Die  Kraft-
felder,  Braunschweig,  1909,  S.  14.

§  7.  Обезгаживание  жидкостей  и  расплавов  при  помощи  ультразвука
 503
 ками  воздуха,  которые  часами  остаются  во
взвешенном  виде  и  придают  жидкости  вид
молока.  Если  такую  содержащую  воздух  жид¬
кость  поместить  в  пробирке  в  сильное  ультра¬
звуковое  поле,  то  уже  через  несколько  секунд
 Фиг.  561.  Обезгаживание  вязкой  насыщенной  воз¬
духом  жидкости  под  действием  ультразвука  с  частотой
300  кгц.
 <а—перед  включением  ультразвука,  б—через  3  сек.  после  вклю¬
чения  ультразвука,  в—через  б  сек.,  г—через  10  сек.
 жидкость  полностью  обезгажйвается  и  становится
прозрачной.  В  этом  опыте  дело  заключается  не
только  в  том,  что  под  действием  давления  зву¬
кового  излучения  пузырьки  газа  поднимаются
вверх.  В  пограничном  слое  между  чистой  жид¬
костью  и  пеной  можно  наблюдать,  как  при  воз¬
действии  звуковых  колебаний  отдельные  пузырь¬
ки  газа  объединяются  в  большие  пузыри  и  под¬
нимаются  вверх  сквозь  молочно-мутную  жид¬
кость.  Это.  раз  деление  жидкости  и  пены  происхо¬
дит  только  в  пограничном  слое,  так  как  звуковые
волны  не  могут  проникнуть  глубже  в  насыщен¬
ный  газом  слой.  Обезгаживание  ускоряется
еще  и  тем,  что  под  действием.  звуковых  волн
высокой  частоты  вязкость  жидкости  уменьшает¬
ся  (см.  §  5,  п.  3  настоящей  главы),  вследствие
чего  облегчается  всплывание  пузырьков.  Ана¬
логичные  опыты  со  слышимым  звуком  провел
Нодтведт  [4896].
 Баумгартл  [2425]  использовал  ускорение
процесса  обезгаживания  при  увеличении  интен¬
сивности  звука  для  сравнительных  измерений
интенсивности  звука.  Для  этой  цели  в  стеклян¬
ную  трубку  с  дном  в  виде  мембраны  из  целло¬
фановой  пленки  наливают  жидкость,  содер¬
жащую  пену,  и  измеряют  время,  требующееся
для  просветления  слоя  жидкости  определенной
высоты  при  звуковом  облучении.  При  больших
интенсивностях  звука  для  замедления  процесса
увеличивают  вязкость  жидкости  добавлением
гуммиарабика  или  коллидона.
 Количественные  измерения  степени  обезга¬
живания  жидкостей  при  помощи  ультразвука
впервые  произвел  Сёренсен  [1965].  Он  нашел,
что  для  удаления  1  см3  газа  в  секунду  из  на¬
сыщенной  воздухом  воды  при  частоте  194  кгц
требуется  мощность  51,2  кет,  при  частоте
380  кгц—72,6  кет,  при  частоте  530  кгц—87,4  кет.
Таким  образом,  обезгаживание  сильно  зависит
от  частоты.  Для  масел  заметное  обезгаживание
может  быть  достигнуто  лишь  при  низких  ча¬
стотах.
 Паунов  [1546]  определил  количество  и  состав
газа,  остающегося  в  воде  после  обезгаживания
при  помощи  ультразвука  с  частотой  400  кгц.
В  случае  воды,  насыщенной  Н2  или  N2,  равно¬
весие  достигается  через  4  часа,  причем  в  воде
остается  Н2  или  N2  в  количестве  50—60%  того
объема  газа,  который  может  быть  поглощен  во¬
дой  в  нормальных  условиях.  В  случае  02  газа
остается  меньше,  однако  в  воде  находят  замет¬
ное  количество  03.  Хотя  ультразвуковое  обез¬
гаживание  жидкостей  во  многих  случаях  весьма
удобно  и  важно  для  химических  исследований,
необходимы  дополнительные  опыты  по  иссле¬
дованию  эффективности  обезгаживания  и  осо¬
бенно  по  зависимости  степени  обезгаживания
от  частоты  и  амплитуды  звуковых  волн.  При
использовании  ультразвука  для  обезгаживания
следует  иметь  в  виду,  что  при  больших  интен¬
сивностях,  особенно  если  возникает  кавитация,
в  жидкостях,  могут  происходить  химические
превращения,  например  окисление,  деполиме¬
ризация  и  т.  д.  (см.,  например,  Руст  [3916]).
 Обезгаживание  при  помощи  ультразвука
может  оказаться  еще  более  важным  для  распла¬
вов  металлов,  чем  для  жидкостей.  Оно  может
быть  использовано  для  получения  действительно
однородных  металлов  без  газовых  включений.
Ультразвуковое  обезгаживание  расплавов  пред¬
лагалось  Крюгером  [1133],  Крюгером  и  Кусма-
ном  [1135],  Хертлом  [843]  и  Джаном  и  Рейсинге-
ром  [985]  (см.  патенты  Рейса  [1700],  Рубисова
[1761],  а  также  [529,  530]).  Практические

504
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 результаты  опытов  в  этом  направлении  до  сих
пор  еще  не  были  опубликованы.
 Крюгер  [1133]  и  Клейн  [1056]  с  успехом  при¬
менили  магнитострикционный  излучатель  для
ультразвукового  обезгаживания  расплавов  стек¬
ла,  что  имеет  большое  значение  при  изготовле¬
нии  высокосортного  оптического  стекла.
 К  сожалению,  при  больших  массах  расплава
применение  этих  методов  встречает  значитель¬
ные  трудности.  При  введении  ультразвуковых
волн  от  излучателя  в  расплав  имеют  место  боль¬
шие  потери  вследствие  отражений  от  поверхно¬
стей  раздела,  поглощения  в  передающем  звене
и  т.  п.  В  патенте  [1705]  предлагается  передача
ультразвуковых  колебаний  снизу  в  тигель  с  рас¬
плавом.  В  большинстве  случаев  невозможно  по¬
гружать  источник  колебаний  непосредственно
в  расплав,  а  подобрать  подходящий  материал
для  передающего  звена  затруднительно.  Кера¬
мики,  которые  удобнее  всего  применять  при
высоких  температурах,  не  выносят  механиче¬
ских  напряжений  при  больших  интенсивностях
ультразвука  и  разрушаются.  До  сих  пор  в  каче¬
стве  материала  для  передающего  звена  лучше
всего  оправдали  себя  специальные  сорта  фарфора
(Ардо)  и  плавленый  кварц  [1905].  Из  этих  ма¬
териалов  можно  сделать  головку  магнитострик¬
ционного  излучателя,  описанного  в  гл.  II,  §  4,
п.  3,  которую  погружают  сверху  в  обрабатывае¬
мый  расплав  (см.  также  [1905]  и  §  8,  п.  1  на¬
стоящей  главы).
 Чтобы  обойти  трудности  механической  пере¬
дачи  звуковых  колебаний  в  расплав,  Эсмарх,
Руммель  и  Бойтер  [566,  1770],  предложили  со¬
вершенно  другой  способ  обезгаживания  метал¬
лических  расплавов.  Они  налагали  постоянное
магнитное  поле  на  высокочастотное  поле  электро¬
печи;  при  этом  возникали  электродинамические
силы,  которые  вызывали  очень  интенсивные  ко¬
лебания  в  расплаве.  Это  обеспечивало  полное
обезгаживание  расплава  без  увеличения  пере¬
мешивания.  При  этом  в  расплаве  на  1  см  длины
токопроводящего  участка  действует  сила
 где  i—сила  тока  в  амперах,  Н—напряженность
высокочастотного  магнитного  поля  и  Н0—напря¬
женность  налагаемого  постоянного  магнитного
поля  в  эрстедах.  Первое  слагаемое  в  скобках  дает
постоянную  силу,  вызывающую  перемешивание
расплава.  Второе  слагаемое  соответствует  ме¬
ханическим  колебаниям  с  частотой,  вдвое  боль¬
шей  частоты  возбуждающего  тока.  Последнее
слагаемое  соответствует  добавочным  механиче¬
 ским  колебаниям  с  частотой  со,  которые  можно*
усилить  почти  неограниченно,  повышая  Н0,
без  увеличения  постоянной  силы,  и,  следова¬
тельно,  без  увеличения  перемешивания.
 Недавно  Эккардт  и  Иден  [2722,  2727,  4689]
применили  этот  метод  для  обезгаживания  рас¬
плавленного  стекла.  При  этом  возникает  следую¬
щая  трудность:  расплавленное  стекло  обладает
пренебрежимо  малой  проводимостью,  благодаря
чему  индуцированные  в  расплаве  токи  недо¬
статочны  для  достижения  необходимой  тем¬
пературы.  Однако  в  случае  щелочных  стекол
можно,  повысив  частоту  до  2  мггц,  индуктивно
нагреть  и  расплавить  предварительно  нагретое
плавленое  стекло.  Поэтому  Эккардт  и  Иден  про¬
водили  нагревание  расплавов  стекла  и  возбу¬
ждали  звуковые  колебания  с  частотой  200  кгц
не  в  самом  расплаве,  а  в  платиновом  тигле.
Если  после  достижения  температуры  плавле¬
ния  включить  постоянное  магнитное  поле,  воз¬
буждаемое  отдельной  катушкой,  то  стенки  тигля
испытывают  высокочастотные  колебания,  и  на¬
чинается  интенсивное  обезгаживание  расплава.
Этим  способом  впервые  удалось  получить  пол¬
ностью  обезгаженное,  лишенное  пузырей  высоко¬
качественное  оптическое  стекло,  что  лишь
с  большим  трудом  достигается  обычными  мето¬
дами.
 Выше  мы  неоднократно  указывали  на  дей¬
ствие  кавитации.  Рассмотрим  теперь  подробнее
процесс  возникновения  ультразвуковой  кави¬
тации.  В  гидродинамике  кавитацией  (см.,  на¬
пример,  [302,  1372])  называют  образование  в
жидкости  под  действием  достаточно  больших
разрывающих  напряжений  пустот,  которые  в
следующее  мгновение  снова  быстро  смыкаются.
Кавитация  возникает,  например,  при  быстром
вращении  гребных  винтов,  в  турбинах,  при  вы¬
текании  жидкости  из  сопла  и  т.  д.  Импульсы
давления,  возникающие  при  смыкании  кавита¬
ционных  пустот,  приводят  к  разрушению  ма¬
териала1).
 Релей  [1693]  рассчитал  силы,  возникающие
при  смыкании  сферического  газового  пузырька
в  жидкости.  Если  радиус  газового  пузырька
уменьшается  от  начального  значения  R0  до  зна¬
чения  R  в  жидкости  с  гидростатическим  дав¬
лением  р0,  то  скорость  v  встречного  движения
частиц  жидкости  обратно  пропорциональна  ра¬
диусу  R  уменьшающегося  пузырька.  Таким  обра¬
зом,  при  R—>0  V—>оо.  Если  это  быстрое  движе¬
ние  внезапно  прекратится  вследствие  полного
 х)  См.,  например,  Hydraulische  Probleme,  Berlin*.
1926,  S.  14.

§  7.  Обезгаживание  жидкостей  и  расплавов  при  помощи  ультразвука
 505
 смыкания  полости,  то  сконцентрированная  в  нич¬
тожном  объеме  кинетическая  энергия  освободит¬
ся  и  перейдет  частично  в  тепловую  энергию
и  частично  в  энергию  сжатия.  При  этом  из  центра
сомкнувшейся  полости  распространится  сфери¬
ческая  ударная  волна.  Согласно  Релею,  на  рас¬
стоянии  г=  1,587  R  от  центра  пузырька  в  жид¬
кости  возникает  максимальное  давление
 (358)
 Для  R  =  ^  R0  и  р0  =  1  атм  получаем  р=  1260  атм.
 Это  давление  возникает  в  непосредственной  бли¬
зости  от  поверхности  пузырька,  но  на  самой
поверхности  оно  равно  нулю.  Если  газовый
пузырек  уменьшается  от  исходного  радиуса  R0
до  радиуса  R,  то  при  этом  создается  давление
 (359)
 где  р—сжимаемость  жидкости.  Для  воды  (Р=50х
X  10"6  атм"1)  при  р0=  1  атм  и  RJR=20  получаем
р=10  300  атм.  Время,  в  течение  которого  пол¬
ностью  смыкается  газовый  пузырек  радиуса  R0
в  жидкости  с  плотностью  р  при  гидростатическом
давлении  р0,  равно
 (360)
 где  р0  выражено  в  дин/см2.  При  нормальном  дав¬
лении  для  смыкания  газового  пузырька  диамет¬
ром  0,1  мм  в  воде  требуется  время  5  мксек.  Если
учесть,  что  при  частоте  ультразвука  f  такие  кави¬
тационные  процессы  происходят  /  раз  в  секунду,
то  становится  понятным  сильное  разрушающее
действие  ультразвука,  описанное  в  §  5  настоящей
главы.
 Мёллер  и  Шох  [1364]  экспериментально
исследовали  импульсы  давления,  возникающие
в  процессе  кавитации.
 Нолтинг  и  Неппирас  [3654],  приняв  не¬
которые  упрощающие  условия,  вывели  следую¬
щее  дифференциальное  уравнение,  которому  под¬
чиняется  кавитационное  колебание  газового  пу¬
зырька:
 (361)
 N 	-'U 	/ 	”' 	-I
 где  Rq—начальное  значение  радиуса  пузырька
в  момент  времени  t=0,  р—плотность  и  а—поверх¬
ностное  натяжение  жидкости  с  гидростатическим
давлением  р0,  Р—амплитуда  звуковой  волны
с  частотой  /.  Решение  этого  уравнения  при
помощи  электронного  интегратора  позволяет
 предсказать  частотные  зависимости  и  характер*
установления  кавитационных  колебаний,  а  сле¬
довательно,  и  возникающих  волн  сжатия  вблизи
от  полости.  В  другой  работе  [3636]  этих  же  авто¬
ров  обсуждаются  граничные  условия,  при  ко¬
торых  еще  возникает  кавитация  при  изменении
 Р0’  Р>  #0  и  jf.
 Возникает  вопрос,  каким  образом  в  жидкости
могут  образоваться  пустоты  или,  другими  сло¬
вами,  какое  разрежение  или  разрывающее  на¬
пряжение  может  обусловить  появление  кави¬
тационных  пустот?  Следует  различать  два  случая:
 1) 	жидкость  содержит  растворенные  газы  и
 2) 	газы  полностью  удалены.  Если  в  первом  случае
увеличить  объем  сосуда,  полностью  заполненного*
жидкостью,  то  вследствие  возникающего  разре¬
жения  жидкость  будет  перенасыщена  газом,  ко¬
торый  и  выделится  в  виде  маленьких  пузырьков..
Это  явление  можно  назвать  «псевдокавитацией»
в  отличие  от  «истинной  кавитации»,  которая
может  иметь  место  лишь  в  полностью  обезгажен-
ной  жидкости.
 Истинная  кавитация  происходит  иначе.  Рас¬
смотрим  порядок  величины  внутренних  сил  сцеп¬
ления,  которые  должны  быть  преодолены  при
разрыве  жидкости.  Из  нормального  значения,
сжимаемости  жидкости  порядка  10"4  атм'1
можно  заключить,  что  величина  внутренних  сил
эквивалентна  ~104  атм.  Было  проделано  много-
опытов  по  определению  напряжения  растя¬
жения,  необходимого  для  разрыва  полностью
обезгаженной  жидкости1).  Экспериментально*
найденные  значения  характеризуются  большим
разбросом  и  равны  от  100  до  нескольких  атмо¬
сфер.  Поэтому  Винсент  принимает,  что  в  жид¬
кости  имеются  определенные  местные  наруше¬
ния  однородности  (зародыши)  в  виде  ничтожна
малых  пузырьков,  содержащих  газ  под  высо¬
ким  давлением,  и  что  разрыв  жидкости  происхо¬
дит  чисто  случайно  в  местах  нахождения  заро¬
дышей.  Условия  механического  равновесия  га¬
зового  пузырька  радиусом  R,  находящегося
в  жидкости  с  поверхностным  натяжением  и  гид¬
ростатическим  давлением  р0,  определяются
соотношением
 *)  См.,  например.  F.  М.  Donny,  Ann.  Chim.
Phys.,  16,  167  (1846);  D.  Berthelot,  Ann.  Chim.
Phys.,  30,  232  (1850);  A.  M.  Worthington,  Phil.
Trans.  (A),  183,  355  (1892);  Dixon,  J  о  1  y,  Phil.
Trans.  (B),  186,  568(1895);  J.  Meyer,  Abhandl.  Deutsche
Bunsen-Ges.,  3,  Nr.  6  (1911);  R.  S.  Vi  ncent,  Proc.  Phys.
Soc.,  London,  53,  126  (1941);  55,  41  (1943);  E.  N.  Har¬
vey,  W.  D.  McElroy,  A.  H.  W  h  i  t  e  1  e  у
Journ.  Appl.  Phys.,  18,  162  (1947).

«506
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 где  р—давление  газа  в  пузырьке.  Если  принять
.для  р  наивысшее  из  найденных  Винсентом  зна¬
чений  7,8,  то  из  соотношения  (362)  получим
.для  радиуса  пузырька  R=2c/(p—р0)  величину
порядка  10-5  см.  Такие  «зародышевые»  пузырь¬
ки,  которые  приводят  к  возникновению  кави¬
тации  даже  при  весьма  малых  интенсивностях
ультразвука,  обладают  ничтожной  подъемной
силой  и  поэтому  лишь  с  большим  трудом  могут
быть  удалены  из  жидкости.  Последнего  удается
достигнуть  лишь  при  помощи  продолжитель¬
ного  кипячения  жидкости  или  многократного
интенсивного  облучения  ее  ультразвуком  при
пониженном  давлении.  Харви  с  сотрудниками
[2969]  нашли  другой  способ  удаления  зароды¬
шевых  пузырьков.  Они  повышали  давление  до
1000  атм  и  выше,  благодаря  чему  зародышевые
пузырьки  растворялись.  Такую,  лишенную  за¬
родышевых  пузырьков  воду  можно  нагревать
до  200°  С  без  образования  пузырей  пара  и  под¬
вергать  интенсивному  ультразвуковому  облуче¬
нию  без  возникновения  кавитации.
 На  эти  важные  для  процесса  ультразвуковой
кавитации  микроскопические  пузырьки  указы¬
вает  также  Блейк  [2480].  Кроме  пузырьков,  при¬
чиной  возникновения  кавитации  в  жидкостях
при  переменных  звуковых  давлениях,  более
низких,  чем  теоретически  необходимые,  могут
явиться  мельчайшие  твердые  частицы  (пыль),
особенно  гидрофобные.
 Наконец,  возникновение  кавитационных  пу¬
стот  в  фазе  отрицательного  давления  звуковой
волны  можно  объяснить  тем,  что  в  жидкости
вследствие  броуновского  движения  имеют  место
сильные  флюктуации  внутренней  структуры,
т.  е.  всегда  есть  области  пространства  с  моле¬
кулами  низкой  энергии  и  области  пространства
с  быстро  движущимися  молекулами  высокой
энергии.  Именно  в  последних  областях,  которые
называют  областями  с  повышенной  микротемпе¬
ратурой,  добавочное  разрывающее  напряжение,
•создаваемое  звуковой  волной,  может  обеспечить
значение  энергии,  необходимое  для  разрыва
жидкости.
 До  сих  пор  мы  ограничивались  теоретическим
рассмотрением.  Существуют  различные  способы
обнаружения  кавитации.  Еще  Кундт  и  Леман
[1149]  установили,  что  при  возникновении  кави¬
тации  в  полностью  обезгаженной  жидкости  наблю¬
дается  заметное  помутнение.  По  данным  Золль¬
нера  [1962],  кавитацию  можно  сделать  особенно
отчетливо  видимой,  если  облучать  интенсивными
ультразвуковыми  волнами  полностью  обезгажен-
ные  жидкости  в  толстом  слое.  Для  этой  цели  осо¬
бенно  удобны  толуол  и  бензол  при  комнатной
 температуре  и  вода  и  нитробензол  при  несколько
более  высокой  температуре.  В  жидкости  обра¬
зуются  слегка  сверкающие  зоны  с  пониженной
прозрачностью,  которые  исчезают  без  появления
пузырьков  после  выключения  ультразвука.  Кро¬
ме  того,  кавитация  всегда  сопровождается  шипя¬
щим  шумом,  напоминающим  шум  кипящей  воды.
 Фиг.  562.  Установка  для  иссле¬
дования  кавитации  в  жидкостях.
 Жидкость,  в  которой  возникла  кавитация,  ха¬
рактеризуется  пониженной  проводимостью  для
звуковых  волн,  так  как  на  кавитационных
пустотах  звуковые  волны  частично  отражаются
и  частично  рассеиваются.  Это  явление,  наблю¬
давшееся  еще  Бойлем  и  Тейлором  [325,  346],
использовали  Бриггс,  Джонсон  и  Мэзон  [366]
для  исследования  возникновения  кавитации  в
жидкостях.
 На  фиг.  562  представлен  продольный  разрез
экспериментальной  установки  этих  авторов.
Пьезоэлектрический  излучатель  ультразвука  S

§  7.  Обезгаживание  жидкостей  и  расплавов  при  помощи  ультразвука
 507
 (/=25  кгц)  погружен  в  исследуемую  жидкость
в  камере  Кг,  дно  которой  закрыто  резиновой
пластинкой  Gx.  Звуковое  сопротивление  этой
пластинки  и  воды  одинаково.  Звуковые  волны,
пройдя  сквозь  пластинку  Gly  попадают  в  метал¬
лическую  трубку  М,  заполненную  хорошо  обез-
гаженным  маслом  и  стальными  стружками.  Дли¬
на  трубки  подобрана  так,  что  обеспечивается
 Фиг.  563.  Две  серии  измерений,  выполненных
при  помощи  установки,  показанной  на  фиг.  562.
 а—зависимость  напряжения  на  приемнике  от  напряже¬
ния  на  излучателе,  б—зависимость  напряжения  на
излучателе^от  гидростатического  давления  жидкости.
 отсутствие  мешающих  отражений  от  нижнего
конца  трубки  (затухание  10  дб).  У  нижнего  кон¬
ца  трубки  М  в  камере  /С2,  отделенной  от  масла
резиновой  прокладкой  G2,  находится  второй
пьезоэлектрический  кристалл  Е,  который  слу¬
жит  в  качестве  приемника.  При  помощи  элек¬
троннолучевой  трубки  измеряется  напряжение,
возникающее  на  приемном  кристалле  Е,  в  зави¬
симости  от  высокочастотного  напряжения  на
излучателе  ультразвука  S,  измеряемого  при
помощи  лампового  вольтметра.  Если  в  жид¬
кости  в  камере  Кг  перед  генератором  кавитация
не  возникает,  то  между  этими  двумя  напряжения¬
ми  должна  иметь  место  линейная  зависимость.
 На  фиг.  563,  а  дана  экспериментальная  кри¬
вая  для  неполностью  обезгаженного  керосина.
Отчетливо  видно  возникновение  кавитации  при
 ,  напряжении  генератора  800  в,  так  как  при  более
высоких  напряжениях  кривая  становится  более
пологой.  Чтобы  найти  предел  разрежения,  при
котором  в  полностью  обезгаженной  жидкости
еще  не  возникает  кавитации,  следует  изучить
возникновение  кавитации  в  зависимости  от  гид¬
ростатического  давления  в  исследуемой  жид¬
кости.  На  фиг.  563,  б  приведены  результаты
таких  измерений  для  керосина.  При  положи¬
тельных  давлениях  экспериментальные  точки
ложатся  на  прямую.  Если  продолжить  эту  пря¬
мую  до  пересечения  с  осью  абсцисс,  то  точка
пересечения  даст  искомое  давление  сцепления.
Пусть  Ра—амплитуда  переменного  акустического
давления,  при  котором  начинается  образование
кавитации,  pk—давление  сцепления  жидкости
и  р0—гидростатическое  давление.  Тогда
 Очевидно,  при  Ра=0  (точка  пересечения  с  осью
абсцисс)  pk=—p0-
 В  табл.  106  приведены  полученные  Бригг¬
сом,  Джонсоном  и  Мэзоном  значения  макси¬
мального  возможного  переменного  звукового
давления  Ра  при  гидростатическом  давлении
Pq  —  1  атм  для  жидкостей  с  различной  вязкостью.
 Таблица  106
 ЗВУКОВОЕ  ДАВЛЕНИЕ  Ра,  ПРИ  КОТОРОМ  ВОЗНИКАЕТ
КАВИТАЦИЯ,  ВЯЗКОСТЬ  т),  СКОРОСТЬ  РАСПРОСТРАНЕНИЯ
ЗВУКА  с  И  ВОЛНОВОЕ  СОПРОТИВЛЕНИЕ  р  с
ДЛЯ  РАЗЛИЧНЫХ  ЖИДКОСТЕЙ  ПРИ  ГИДРОСТАТИЧЕСКОМ
ДАВЛЕНИИ  ро  =  1  атм
 Жидкость
 т),  пуазы
(при
25°  С)
 р,  г/см*
 С,  105
см/сек
 РС,  105
г!смъ.сек
 Ра,
 атм
 Касторовое  масло
 6,3
 0,969
 1,477
 1,43
 3,9
 Касторовое  »
 (ацетилированное)
 2,7
 0,956
 1,451
 1,387
 3,45
 Оливковое  масло
 0,84
 0,912
 1,431
 1,308
 3,61
 Маисовое  »
 0,63
 0,914
 1,463
 1,333
 3,05
 Соевое  »
 0,45
 0,919
 1,461
 1,362
 2,45
 Льняное  »
 0,38
 0,921
 1,468
 1,353
 2,36
 Китовый  жир  .  .
 0,25
 0,88
 1,440
 1,268
 2,9
 Диметилфталат
 0,178
 1,176
 1,463
 1,722
 3,2
 Масло  транзиль  .
 0,131
 0,88
 1,35
 1,19
 2,35
 Керосин
 0,04
 0,81
 1,324
 1,072
 2,0
 а-Метилнафталин
 0,01
 1,09
 1,510
 1,643
 1,68
 Четыреххлористый
 углерод  ....
 0,0098
 1,595
 0,926
 1,595
 1,75
 Г  ексафторме  тил-
 циклогексан  .  .
 0,0084
 1,37
 0,879
 1,205
 1,5

508
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Одновременно  приведены  значения  скорости  рас¬
пространения  звука  с,  плотности  р  и  волнового
сопротивления  рс.
 Максимальная  ограниченная  возникновением
кавитации  интенсивность  ультразвука  опреде¬
ляется  выражением
 где  J  выражено  в  эрг!см2,  Ра—в  дин/см2,  и  с
в  см!сек.  Такесада  [4221],  а  также  Дэвиде  и
Терстон  [2666]  рассчитали  акустическое  сопро¬
тивление  и  коэффициент  поглощения  воды  с  пу¬
зырьками  воздуха.
 Как  показывает  табл.  106,  Ра  понижается
при  уменьшении  вязкости.  Зависимость  между
вязкостью  т]  и  давлением  сцепления  pk  можно
представить  соотношением
 где  т]0=0,0013  пуаза.  Если  ^приближается  кт]0,
то  pk  стремится  к  нулю,  т.  е.  прочность  жид¬
кости  на  разрыв  в  этом  случае  будет  определять¬
ся  лишь  гидростатическим  давлением.  По  по¬
рядку  величин  значения  pk  хорошо  совпадают
с  результатами,  полученными  Винсентом  ста¬
тистическими  методами  измерения  (см.^  приме¬
чание  на  стр.  505).
 Бриггс,  Джонсон  и  Мэзон  обнаружили,  что
после  того,  как  в  жидкости  однажды  возникла
кавитация,  при  дальнейших  опытах  она  возни¬
кает  при  меньших  звуковых  давлениях.  Если  про¬
пускать  через  жидкость  звуковые  импульсы  раз¬
ной  длительности,  то  интенсивность  ультразву¬
ка,  при  которой  возникает  кавитация,  будет  тем
больше,  чем  меньше  длительность  импульса.  Это
свидетельствует  о  том,  что  возникновение  кави¬
тации  требует  определенного  времени.  Это  под¬
тверждается  также  наличием  определённого  вре¬
мени,  необходимого  для  смыкания  кавитацион¬
ных  пустот  [см.  выражение  (360)].  Изложенное
находится  в  согласии  с  опытами  Маллера  и  Уил¬
ларда  [1389],  которым  при  помощи  вогнутого
кварца  с  частотой  5  мггц  не  удалось  получить
кавитацию  в  воде,  даже  при  интенсивностях  уль¬
тразвука  5000  вт/см2  в  фокусе  излучателя.
 Уиллард  [4423,  5094]  получил  прекрасные
фотографии  процесса  кавитации  в  фокальной
точке  вогнутого  излучателя  из  титаната  бария.
Место  возникновения  кавитации  освещалось
ртутной  лампой  высокого  давления  (1000  ет)
при  120  световых  импульсах  в  секунду.  На  верх¬
нем  снимке  фиг.  563а  видна  истинная  кавита¬
ция  в  полностью  обезгаженной  воде.  Фотография
 получена  при  освещении  тремя  импульсами,
следующими  друг  за  другом  с  интервалами
в  8  мсек.  Это  можно  видеть  по  пузырьку  в  левой
части  фотографии,  который  перемещается  слева
направо  и  поэтому  дал  три  изображения.  В  сред-
ней  части  фотографии  видно  большое  количество
маленьких  пустот,  образовавшихся  в  результа¬
те  смыкания  кавитационных  полостей,  которые
 Фиг.  563а.  Кавитация,  сфотогра¬
фированная  при  импульсном  осве¬
щении.
 Верхний  снимок—кавитация  в  пол¬
ностью  обезгаженной  воде.  На  нижнем
снимке  видно,  что  в  воде,  содержащей
воздух,  после  прекращения  кавитации
остаются  мельчайшие  пузырьки  воз¬
духа.
 возникли  под  действием  звуковой  волны.  Они
окружают  зону  кавитации  в  виде  волокнистого
пера.  После  выключения  ультразвука  изобра¬
жение  исчезает.  На  двух  нижних  снимках  сфо¬
тографирован  тот  же  процесс  в  воде,  содержащей
воздух.  Благодаря  образованию  пузырьков  газа
зона  кавитации  видна  гораздо  отчетливее.  После
выключения  ультразвука  остаются  зоны  с  ма¬
ленькими  пузырьками  воздуха,  которые  переме¬
щаются  под  действием  токов  жидкости  по  на¬
правлениям  направо  вверх  и  направо  вниз
(нижний  снимок  на  фиг.  563а).  В  первой  фазе
образования  кавитационной  полости  должна  быть
достигнута  определенная  степень  расширения  г
чтобы  при  смыкании  полости  во  второй  фазе
она  полностью  исчезла.  В  неполностью  обезга¬
женной  воде  вторая  фаза  приводит  к  образова¬
нию  неисчезающих  маленьких  пузырьков  газа*

§  7.  Обезгаживание  жидкостей  и  расплавов  при  помощи  ультразвука
 509
 В  последнее  время  Ланге  [3375]  и  Эше  [2757а]
устанавливали  начало  кавитации,  принимая  при
помощи  кристаллического  микрофона  вызывае¬
мый  кавитацией  шипящий  шум.  Регистрируя
возникновение  высокочастотного  шума  (с  часто¬
той  60—1100  кгц)  или  же  начало  низкочастотного
шума  при  использовании  амплитудно-модули-
рованного  звука,  можно  исследовать  зависимость
возникновения  кавитации  от  интенсивности  зву¬
ка,  его  частоты  в  области  между  3  и  3300  кгц,
состояния  жидкости  и  т.  д.
 На  фиг.  564  в  качестве  примера  приведены
спектры  кавитационного  шума  для  частот  15,
365  и  500  кгц.  Кроме  интенсивного  пика,  при
 Фиг.  564.  Спектры  кавитацион¬
ного  шума  (/о—частота  ультра¬
звука).
 частоте  /0  высокой  интенсивностью  обладают
также  и  гармоники  kf0(k=  1,  2,  3,...).  Кроме  того,
во  всех  опытах  появляется  субгармоника  1/2  /0
со  своими  обертонами,  причем  четные  гармоники
1/2  /0  всегда  совпадают  с  соответствующими  ча¬
стотами  kf0.
 Изменение  поверхностного  натяжения,  вве¬
дение  искусственных  зародышей,  возбуждение
кавитации  на  ограничивающих  поверхностях
облегчает  возникновение  кавитации,  но  не  изме¬
няет  спектрального  распределения  шума.  Эше
следующим  образом  анализирует  значение  ка¬
витационного  спектра:  «Непрерывный  спектр
обусловлен  статистически  распределенными  во
времени  пульсациями  давления  при  кавитации,
которые  соответствуют  кавитационным  колеба¬
 ниям,  постулированным  Релеем  [1693]  и  Нол-
тингом  и  Неппирасом  [3654].  Таким  образом,
если  спектр  имеет  непрерывный  фон,  то  имеет
место  «истинная  кавитация»  в  отличие  от  обра¬
зования  пузырьков  (обезгаживания).  Эта  клас¬
сификация  не  отвечает  на  вопрос  о  том,  в  чем
заключается  различие  между  истинной  кави¬
тацией  ‘и  псевдокавитацией,  а  именно  играют
ли  в  первой  и  во  второй  главную  роль  соответ¬
ственно  пузырьки  с  водяными  парами  и  газона¬
полненные  пузырьки.  Пульсация  давления  мо¬
жет  иметь  место  в  обоих  случаях,  но  она  будет
тем  мягче,  чем  больше  газа  содержит  пузырек
первоначально.  Спектральные  линии  обусловле¬
ны  резонансными  колебаниями  пульсирующих
пузырьков,  расположенных  на  довольно  зна¬
чительных  расстояниях  вокруг  центра  кавита¬
ции.  Эти  пузырьки  колеблются  нелинейно,  одна¬
ко  их  пульсации  не  имеют  характера  вырожден¬
ных  колебаний  кавитационных  полостей  в  смысле
приведенного  выше  определения.  Вследствие
нелинейности  колебаний  появляются  обертоны.
Пузырьки,  собственная  частота  которых  совпа¬
дает  с  возбуждающей  частотой,  дают  наиболее
интенсивные  колебания».
 Появление  субгармоник  можно  объяснить
следующим  образом.  Колеблющийся  пузырек
представляет  собой  систему,  масса  которой
в  значительной  степени  определяется  соколеб-
лющейся  массой  воды,  а  упругие  силы—сжимае¬
мым  объемом  воздуха.  Во  время  колебания  содер¬
жание  газа  или  водяных  паров  в  пузырьке  ме¬
няется,  так  как  в  фазе  пониженного  давления
растворенный  газ  диффундирует  в  пузырек,
а  в  фазе  повышенного  давления  —  из  него.  По¬
этому  во  время  колебания  периодически  ме¬
няются  также  упругие  силы.  Таким  образом,
эта  колеблющаяся  система  подчиняется  диф¬
ференциальному  уравнению  Матьё,  решение  ко¬
торого  может  дать  любые  гармоники.  Кроме
того,  не  исключено,  что  пузырек  совершает  коле¬
бания  типа  периодического  сплющивания  и  в  те¬
чение  одного  периода  при  постоянной  величине
поверхности  дважды  достигает  максимального
объема,  принимая  сферическую  форму.
 Эше  подтвердил  также  экспериментально  уже
отмеченное  выше  положение  о  том,  что  для
возбуждения  кавитаций  при  более  высоких  ча¬
стотах  требуется  большая  сила  звука.  В  табл.  107
приведены  переменные  звуковые  давления  и  силы
звука,  необходимые  для  возникновения  кави¬
тации  при  частотах  15—3300  кгц.  Увеличение
необходимой  силы  звука  при  повышении  часто¬
ты  обусловлено,  по  всей  вероятности,  тем,  что
образование  кавитации  требует  известного  вре-

510
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Таблица  107
ПЕРЕМЕННОЕ  ЗВУКОВОЕ  ДАВЛЕНИЕ  И  СИЛА
ЗВУКА,  НЕОБХОДИМЫЕ  ДЛЯ  ВОЗБУЖДЕНИЯ
КАВИТАЦИИ  В  ВОДОПРОВОДНОЙ  ВОДЕ
ПРИ  РАЗЛИЧНЫХ  ЧАСТОТАХ
 Частота,
 кгц
 Для  возбуждения  кавитации
необходимо
 звуковое
 давление,
 атм
 сила  звука,
вт>/с  м%
 15
 0,5—2,0
 0,16—2,6
 175
 4
 10
 365
 7—20
 33—270
 500
 12—25
 100—400
 3300
 230—300
 35  000—60  000
 мени,  которое  зависит  от  величины  и  формы
зародышей  кавитации,  а  также  от  действующего
разрежения.
 Доньон  и  Симоно  [2705]  также  исследовали
зависимость  кавитации  от  частоты  при  гемолизе
эритроцитов  (см.  §  12,  п.  3  настоящей  главы).
Они  отметили  увеличение  кавитации  при  повы¬
шении  частоты.  Кроме  того,  кавитация  сильно
зависела  от  концентрации  эритроцитов.  Уже
при  концентрации  0,65  объемн.  %  не  удавалось
вызвать  кавитацию  ультразвуком  с  частотой
500—1400  кгц  [2700—2703].  Это  же  еще  не  впол¬
не  ясное  явление  наблюдалось  и  для  других
суспензий.
 Поскольку  возникновение  кавитации  сильно
зависит  от  внешнего  давления,  последнее  при
ультразвуковом  обезгаживании  жидкостей  не
должно  превышать  определенного  критического
значения.  Нумахи  и  Курокава  [1441,  1442]
исследовали  влияние  содержания  воздуха  в  со¬
левом  растворе  и  морской  воде  на  возникнове¬
ние  кавитации.
 Блейк  [289]  в  предварительном  сообщении
предложил  установку  для  исследования  кави¬
тации  с  использованием  нескольких  магнито-
стрикционных  излучателей  ультразвука  на  ча¬
стоте  60  кгц  (см.  также  работы  Деру  [2688],
Хансекера  [3086],  Келлера  (3246],  Марбо  [3481],
Мавруада  [3531],  Нумахи  [3668],  Пильмайера
[3762],  Розенберга  [3886]  и  Уилларда  [4423].
 При  большой  нагрузке  пьезоэлектрических
излучателей,  особенно  в  морской  воде,  кристал¬
лы  кварца  подвергаются  разрушению  вслед¬
ствие  процессов  кавитации.  Поэтому  Мэзон
[2255,  1313]  рекомендует  использовать  проме¬
жуточную  жидкую  среду,  в  которой  кавитация
 возникает  лишь  при  высоком  переменном  зву¬
ковом  давлении.  При  этом  излучатель  заключает¬
ся  в  особый  резервуар,  снабженный  мембраной
с  большой  поверхностью.  В  качестве  такой  про¬
межуточной  жидкой  среды,  волновое  сопротив¬
ление  которой  должно  быть  как  можно  ближе
к  волновому  сопротивлению  морской  воды,  мож¬
но  рекомендовать,  например,  смесь  из  4  объемов-
диметилфталатас  3  объемами  гексафторксилола.
 В  заключение  следует  упомянуть  еще  одно
явление,  тесно  связанное  с  возникновением-
ультразвуковой  кавитации.  Речь  идет  о  явлении
люминесценции  при  кавитации,  причиной  кото¬
рого  служат  электрические  разряды  в  кавита¬
ционных  полостях.  Подобную  люминесценцию
впервые  наблюдали  Френцель  и  Шультес  [654]
при  интенсивном  ультразвуковом  облучении  чи¬
стой,  но  не  обезгаженной  воды.  Авторы  объяс¬
нили  это  явление  электрическими  разрядами
типа  эффекта  Ленарда,  происходящими  при  обра¬
зовании  пузырьков.  Свечение  хорошо  видно
невооруженным  глазом,  адаптированным  к  тем¬
ноте.  Его  можно  фотографировать  и,  согласно
данным  Френцеля  и  Шультеса,  усилить,  приме¬
шав  к  воде  массу  Хейдена,  применяемую  для
покрытия  рентгеноскопических  экранов.
 Чамберс  [421]  наблюдал  под  действием  звука
с  частотой  1—9  кгц  люминесценцию  в  следую¬
щих  жидкостях:  1)  глицерин,  2)  нитробензол,
 3) 	этиленгликоль,  4)  о-нитротолуол,  5)  изоами-
ловый  спирт,  6)  диметилфталат,  7)  дибутилфта-
лат,  8)  вода,  9)  я-бутиловый  спирт,  10)  куку¬
рузное  масло,  11)  я-пропиловый  спирт,  12)  изо¬
пропиловый  спирт,  13)  этиловый  спирт.
 Жидкости  перечислены  в  порядке  умень¬
шения  интенсивности  люминесценции;  у  гли¬
церина  и  нитробензола  свечение  настолько  интен¬
сивно,  что  его  можно  наблюдать  и  без  темновой
адаптации.  Чамберс  обнаружил,  что  относитель¬
ные  интенсивности  люминесценции  при  воздейст¬
вии  ультразвука  прямо  пропорциональны  произ¬
ведению  внутреннего  трения  на  дипольный  мо¬
мент  молекул  жидкости.  Если  трение  измерять  б
единицах  CGS  •  103,  а  дипольный  момент  в  дебаях„
то  при  величине  произведения,  меньшей  1,5,
люминесценция  не  наблюдается.  Единствен¬
ным  исключением  является  вода,  которая  све¬
тится  значительно  сильнее,  чем  это  должно  быть
по  указанному  правилу.  Поскольку  внутреннее
трение  уменьшается  при  повышении  температу¬
ры,  люминесценция  также  ослабевает  при  уве¬
личении  температуры.  Для  объяснения  этого
явления  Чамберс  приписывает  жидкости  ква-
зикристаллическую  структуру.  При  наруше¬
нии  пространственной  решетки  звуковыми  вол¬

§  8.  Применение  ультразвука  в  металловедении
 511
 нами  должно  наблюдаться  свечение,  аналогич¬
ное  триболюминесценции.
 Дальнейшие  исследования  люминесценции
под  действием  звуковых  волн  провели  Левшин
и  Ржевкин  [1201],  Меллертс  [3537],  Паунов
[1504,  1545],  Полотцкий  [1625,  3791],  Харви
[804],  Прюдом  [3805],  а  также  Гриффинг  и
Сетт  [2931].  Свечение  наблюдается  только  в  том
случае,  если  в  облучаемой  жидкости  растворены
такие  газы,  как  воздух,  кислород,  неон,  аргон,
азот  и  т.  п.  Цвет  свечения  зависит  от  природы
растворенного  газа:  для  воздуха  и  азота  на¬
блюдается  синее  свечение,  для  кислорода—голу¬
бое,  для  аргона—фиолетовое.  Если  в  жидкости
растворены  водород  или  углекислый  газ,  то
свечение  не  наблюдается.  Для  водорода  вызы¬
ваемое  кавитацией  электрическое  напряжение,
в  этом  случае  очень  небольшое,  по  всей  веро¬
ятности,  недостаточно  для  возбуждения  газа.
В  случае  углекислого  газа  в  пустотах  создается
слишком  высокое  давление  газа,  затрудняющее
ионизацию.  Последнее  имеет  место  также  при
добавлении  небольших  количеств  жидкостей  с  вы¬
соким  давлением  паров,  например  эфира,  спирта,
ацетона  и  т.  п.;  эти  вещества  накапливаются
в  кавитационных  пустотах  и  благодаря  высо¬
кому  давлению  паров  исключают  возможность
электрического  разряда.  По  данным  Прюдома
[3805],  добавление  к  воде  CS2  значительно  уси¬
ливает  ультразвуковую  люминесценцию.  Хар¬
ви  отмечает,  что  интенсивность  свечения  резко
снижается  при  повышении  температуры  и  лю¬
минесценция  полностью  прекращается  при  тем¬
пературе  выше  40°  С.  В  отличие  от  данных
Френцеля  и  Шультеса  он  обнаружил,  что  люми¬
несценция  не  зависит  от  растворенных  или  су¬
спензированных  веществ.
 Харви  [804]  и  Бреслер  [364]  обнаружили,
что  при  облучении  ультразвуком  жидкостей,
содержащих  луминол  (гидразид  аминофталевой
кислоты)  и  кислород,  наблюдается  особенно
интенсивное  свечение.  В  этом  случае  имеет
место  хемилюминесценция,  обусловленная  оки¬
слением  луминола.  Как  указано  в  §  9  настоящей
главы,  при  ультразвуковой  кавитации  акти¬
вируется  кислород.  Это  окислительное  действие
проявляется  лишь  во  время  облучения,  посколь¬
ку  луминол,  добавленный  к  облученной  воде,
 люминесцирует  очень  слабо,  а  во  время  облуче¬
ния  дает  яркое  свечение.
 Прюдом  и  Бюссо  [4964]  недавно  обнаружили*
что  при  ультразвуковой  люминесценции  испу¬
скается  также  ультрафиолетовое  излучение,  ин¬
тенсивность  которого  повышается  при  увеличе¬
нии  интенсивности  ультразвука.  Это  ультра¬
фиолетовое  излучение  исчезает  при  добавлении
CS2  и  при  образовании  свободного  иода  в  рас-
творе  иодистого  кальция  (см.  §  9  настоящей  гла¬
вы),  возможно,  вследствие  поглощения  излуче¬
ния  этими  веществами.  Причина  появления
ультрафиолетового  излучения  еще  не  ясна.
 Френкель  [647]  провел  теоретическое  иссле¬
дование  электрических  разрядов  при  кавитации.
Он  рассчитал  электрическое  поле  между  двумя
стенками  полости,  образующейся  в  жидкости
в.  результате  внезапного  разрыва.  Френкель,
различает  два  типа  кавитации:  равновесную  ка¬
витацию  и  кавитацию  при  разрыве.  Возник¬
новение  равновесной  кавитации  связано  с  мед¬
ленным  понижением  давления  ниже  давления,
паров  жидкости,  причем  образуются  сфериче¬
ские  полости.  Кавитация  второго  типа  возни¬
кает  при  быстром  понижении  давления,  кото¬
рое  имеет  место  в  ультразвуковых  волнах,  и
приводит  к  образованию  линзообразных  по¬
лостей.  Согласно  теории  Френкеля,  электриче¬
ские  разряды  могут  происходить  лишь  в  послед¬
нем  случае.  Это  подтверждается  тем,  что  при
кавитации,  обусловленной  чисто  гидродинами¬
ческими  причинами,  например  при  истечении
жидкости  из  сопла,  не  наблюдается  никакой
люминесценции.
 Пусть  d—расстояние,  образующееся  между
двумя  слоями  жидкости  в  момент  разрыва,  г—
радиус  кавитационной  полости,  N—число  ионов-
с  зарядами  е  в  единице  объема  жидкости.  Тогда,
согласно  Френкелю,  напряженность  электриче¬
ского  поля  в  кавитационной  полости
 Е  =  уУШ.
 Например,  если  принять  N=1018,  d=  5•  10-8  см
и  г—10“4  см,  то  Е=  2  ед.  CGSE=600  в!см.  Это
напряжение  достаточно  для  того,  чтобы  вызвать,
разряд  в  газе  при  давлении  1/б0  атм.  Теория
Френкеля  была  в  дальнейшем  развита  Натансо¬
ном  (3621].
 §  8.  ПРИМЕНЕНИЕ  УЛЬТРАЗВУКА  В  МЕТАЛЛОВЕДЕНИИ
 1. 	Облучение  расплавов
 Соколов  [1969]  первым  исследовал  действие
ультразвука  на  расплавы  цинка,  олова  и  алюми¬
 ния;  он  работал  в  диапазоне  частот  600—4500  кгц
при  акустической  мощности  80  вт  и  обнаружил,,
что  под  действием  ультразвука  понижается  точ¬
ка  плавления  указанных  металлов  и  ускоряется*

512
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 их  затвердевание.  У  цинка,  кроме  того,  уско¬
ряется  рост  дендритов  в  процессе  затвердевания.
Для  возбуждения  колебаний  Соколов  использо¬
вал  кварцевую  мозаику  толщиной  5  мм,  вклеен¬
ную  между  стальными  пластинами  толщиной
10  мм  и  диаметром  200  мм\  на  верхней  пластине
^был  укреплен  стальной  плавильный  тигель.
 возрастает  с  34  до  52  кг!ммг,  что,  впрочем,
может  быть  связано  с  уменьшением  хрупкости.
Ускорение  затвердевания  и  понижение  точки
плавления  в  противоположность  опытам  Соко¬
лова  не  наблюдаются;  напротив,  исчезает  обыч¬
ное  для  алюминия  явление  переохлаждения.
Аналогично  обстоит  дело  и  для  дюралюминия
 Фиг.  565.  Действие  ультразвука  на  расплавы  сурьмы  (а,  б),  силумина  (в,  г)  и  дюралюминия  (д,  ё)\
а,  в,  <5—необлученные  расплавы;  б,  г,  е—облученные.
 В  дальнейшем  обстоятельные  исследования
в  этом  направлении  были  произведены  Шмидом
и  его  учениками.  Так,  например,  Шмид  и  Эрет
[1865]  исследовали  влияние  звука  при  частоте,
не  превышавшей  10  кгц,  на  затвердевание  сурь¬
мы,  кадмия,  дюралюминия  и  силумина.  Исполь¬
зованная  для  этой  цели  аппаратура  описана
в|гл.  И,  §  4,  п.  3.  У  сурьмы  и  кадмия,  которые,
затвердевая  в  обычных  условиях,  приобретают
крупнозернистую  структуру,  облучение  в  про¬
цессе  затвердевания  приводит  к  существенному
уменьшению  размеров  зерен,  что  отчетливо  вид¬
но  ^на  фиг.  565,  б.  Причина,  по-видимому,  заклю¬
чается  в  том,  что  образующиеся  при  затвердева¬
нии  зерна  металла  разрываются  и  число  их  воз¬
растает.  Сурьма,  подвергнутая  действию  звука
при  затвердевании,  становится  менее  хрупкой;
например,  оказывается  возможным  без  труда
выбивать  на  образце  знаки,  тогда  как  обычно
этого  не  удается  сделать.  Твердость,  по  Бринелю,
 и  силумина.  У  дюралюминия  под  действием
облучения  сеткообразная  структура  вторичной
кристаллической  смеси  раздробляется  (фиг.
565,  е),  в  то  время  как  для  силумина  облучение
приводит  к  разрушению  игл  кремния  и  образо¬
ванию  весьма  гетеродисперсной  структуры
(фиг.  565,  г).  Твердость,  по  Бринелю,  возрастает  у
дюралюминия  с  78  до  96  кг!мм%,  а  у  силумина—
лишь  с  38  до  39  кг)мм2,  что  лежит  в  пределах
ошибки  измерений.
 Номото  [14296)  исследовал  действие  ультра¬
звука  на  расплав  висмута  и  также  обнаружил
уменьшение  зерен;  по  этому  вопросу  см.  также
патенты  [529,  1847,  2833].
 Вопрос  о  влиянии  частоты  и  силы  звука  на
уменьшение  зерен  и  увеличение  прочности
сплава,  подвергнутого  облучению  при  затвердева¬
нии,  подробно  исследовали  Шмид  и  Роля
 [1869].  Опыты  проводились  на  легкоплавких
сплавах  Вуда  при  частотах  50,  9000  и  284  000  гц

§  8.  Применение  ультразвука  в  металловедении
 513
 и  при  разных  значениях  силы  звука.  В  необлу-
ченном  состоянии  на  полированной  поверхности
этих  сплавов  видны  игольчатые  кристаллиты.
При  облучении  они  укорачиваются  тем  сильнее,
чем  больше  сила  звука,  в  то  время  как  частота
(если  исключить  самую  низкую  частоту)  особой
роли,  по-видимому,  не  играет.  Шмид  и  Ролл
отсюда  заключают,  что  уменьшение  зерен  обу¬
словлено  не  вибрацией  их  в  звуковом  поле,
а  разрушающим  действием  сил  трения  между
расплавом  и  выпавшими  кристаллитами,  подоб¬
но  тому,  как  это  имеет  место  в  описанном  в  §  5,
п.  3  настоящей  главы  процессе  деполимеризации.
 Если  рассматривать  идеализированный  игло¬
видный  кристалл  как  цилиндр  длиной  I  и  ра¬
диусом  г,  то  силу  Р,  обусловленную  трением
об  иглу  расплава  плотности  р  и  вязкости  т],
движущегося  со  скоростью  U,  можно  вычислить
по  формуле  Стокса
 Для  рассматриваемых  расплавов  т\  =
=0,2  г/см-сек,  /=0,1  см,  г  =0,009  см  и  р  =10  г/см3\
соответствующие  этим  цифрам  значения  Р  для
трех  частот  звука  приведены  в  четвертом  столбце
табл.  108.  Скорость  U,  приведенная  в  третьем
 Таблица  108
СРАВНЕНИЕ  СИЛ  ТРЕНИЯ  И  СИЛ  ИНЕРЦИИ,
ДЕЙСТВУЮЩИХ  НА  ЦИЛИНДРИЧЕСКИЙ  ИГЛОВИДНЫЙ
КРИСТАЛЛ  в  КОЛЕБЛЮЩЕЙСЯ  ЖИДКОСТИ
 Частота,
 гц
 Ампли¬
туда
колебаний
А,  ц.
 Амплитуда
скорости  U,
см/сек
 Максималь¬
ная  сила
трения
Р,  дин
 Сила  инер¬
ции,  дин
 50
 200
 6,3
 0,03
 0,006
 9  000
 4,5
 26
 0,28
 4,6
 284  000
 0,051
 9,1
 0,06
 51
 столбце,  вычисляется  по  формуле  U  =2-fA,
где  А—амплитуда  колебаний  излучателя  звука,
приведенная  во  втором  столбце  той  же  таблицы.
Наконец,  в  пятом  столбце  табл.  108  указаны
значения  сил  инерции  частиц  в  расплаве.  Легко
видеть,  что  на  высоких  частотах  силы  инерции
значительно  превосходят  силы  трения,  так  что
на  этих  частотах  иглы  в  расплаве  остаются
практически  неподвижными  и  силы  трения  мо¬
гут  сказываться  в  полной  мере.  Если  игла
в  расплаве  принимает  положение,  при  котором
потоки  жидкости  обтекают  ее  в  разных  направ¬
лениях,  или  если  случайно  оказывается  так,
 33 	л.  Бергман
 что  движущаяся  жидкость  действует  лишь  на
один  конец  иглы,  что  эквивалентно  изгибанию
стержня  с  одним  защемленным  концом,  то  при
достаточной  силе  трения  игла  должна  сломаться,
 В  одной  из  дальнейших  работ  Шмид  и  Ролл
 [1870] 	для  проверки  опытов  Соколова  [1969]
облучали  расплавы  цинка,  помещенные  в  желез¬
ный  тигель.  Замеченное  Соколовым  ускорение
роста  дендритов  обнаружено  не  было;  тем  не
менее  облученный  цинк  содержал  множество
мельчайших  вкраплений,  имеющих  форму  стер¬
женьков  и  игл,  которые  можно  было  считать
железом.  Анализ  пробы  облученного  цинка  по¬
казал  содержание  железа  до  1%,  что  позволяет
с  уверенностью  утверждать,  что  облучение  силь¬
но  увеличивает  скорость  растворения  железа
в  цинке.  Вероятно,  это  можно  объяснить  тем,
что  сплав  железо—цинк  и  соединение  FeZn7,
находящиеся  вначале  лишь  на  стенках  тигля,
под  действием  звука  диспергируют  внутрь  рас¬
плава,  где  они  либо  растворяются  и  при  затвер¬
девании  вновь  выпадают,  либо  непосредственно
реагируют  с  цинком  и  переходят  в  насыщенные
составные  кристаллы.
 Это  эмульгирующее  и  диспергирующее  дей¬
ствие  звука  на  металлические  расплавы,  воз¬
можно,  сыграет  еще  важную  роль  в  металло¬
ведении.  Как  известно,  существует  множество
сплавов,  например  Fe—Pb,  AI—Cd,  А1—РЬ,
Си—Pb,  Zn—Pb  ит.  д.,  которые  в  жидком  со¬
стоянии  при  любых  или  при  некоторых  концент¬
рациях  не  смешиваются  между  собой.  Согласно
Хертлу  [843],  облучение  ультразвуком  таких
сплавов  вплоть  до  затвердевания  делает  воз¬
можным  получение  смеси  весьма  тонкой  струк¬
туры.  Используя  звук  с  частотой  500  гц,  полу¬
ченный  при  помощи  автомобильного  гудка,  Ма-
зингу  и  Рицау  [1307]  удалось  исключительно
равномерно  ввести  в  алюминий  присадки  свинца.
 Успешные  опыты  по  дисперсии  свинца  в  алю¬
минии  и  кадмия  в  силумине  при  действии  звука
с  частотой  10  кгц  провели  также  Шмид  и  Эрет
[1865].  На  фиг.  566,  а  показана  фотография  про¬
травленной  пробы  свинца,  взятой  из  середины
тигля,  расплав  в  котором  подвергался  облуче¬
нию  звуком  в  течение  10  мин.  при  температуре
800°С.  На  фиг.  566,6  изображена  фотография
пробы,  взятой  из  нижней  части  того  же  тигля.
Даже  и  здесь,  где  имеется  избыток  свинца,  отчет¬
ливо  видна  интенсивная  дисперсия  свинца  в  алю¬
минии.  Последняя  фотография  подтверждает
описанный  в  §  5,  п.  1  настоящей  главы  процесс
дисперсии  жидких  металлов  в  воде,  когда  среда,
в  которой  происходит  дисперсия,  прежде  всего
внедряется  в  толщу  диспергирующего  металла.

514
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 В  дальнейшем  успешные  опыты  в  том  же
направлении  проводили  Беккер  [218]  и  недавно
Бароне  и  Ринальди  [2393];  последние  при  по¬
мощи  ультразвука  осуществляли  дисперсию
свинца  и  олова  в  цинке;  средняя  величина  частиц
диспергированного  свинца  после  облучения  в  те¬
чение  30  мин.  составляла  60  р.
 Фиг.  566.  Дисперсия  свинца  в  алюминии.
а—проба  из  средней  части  тигля,  б—проба  из  нижней  части
тигля.
 Зееман  [1904]  указывает  на  возможность
воздействовать  ультразвуком  на  образование
смешанных  кристаллов  или  вызывать  при  по¬
мощи  ультразвука  образование  смешанных
кристаллов  в  сплавах,  которым  в  обычных  усло¬
виях  свойственна  гетерогенная  кристаллиза¬
ция;  до  сих  пор  также  не  было  сделано
попыток  разрушить  ультразвуковым  облуче¬
нием  внутриметаллические  связи.
 Зиберс  и  Булиан  [1929]  исследовали  дейст¬
вие  звукового  и  ультразвукового  облучения
на  затвердевающие  бинарные  магниево-алюми¬
ниевые  расплавы,  содержащие  4—12%  алюми¬
ния.  У  таких  расплавов  концентрация  остатка
расплава  уже  при  содержании  3—4%  алюми¬
ния  обычно  достигает  эвтектической  точки  и
кристаллизация  заканчивается  образованием  вы¬
рожденной  эвтектики.  Под  действием  облучения
соединение  Al2Mg3,  образующееся  как  вырож¬
денная  эвтектика,  превращается  в  настоящую
эвтектику.  В  процессе  опытов  расплав  подвер¬
гался  как  тряске  с  частотой  50  гц,  так  и  дейст¬
вию  ультразвука  с  частотой  280  кгц.  Сила  звука
в  первом  случае  достигала  100  вт/см2,  а  во
втором  случае  едва  составляла  1  вт/см2.  Эффект
наступал  в  обоих  случаях,  так  что,  по-видимому,
он  не  зависит  от  частоты.  Улучшения  структуры
с  точки  зрения  достижения  большей  однород¬
ности  при  последующем  прокаливании  после
обработки  при  указанных  значениях  силы  звука
не  наблюдалось.  В  патентах  [1109,  3815]  пред¬
 лагаются  способы  ускорения  спекания  металли¬
ческих  порошков.
 Хотя  практическое  значение  всех  этих  опы¬
тов  пока  невелико,  с  научной  точки  зрения  они
представляют  некоторый  интерес.  К  сожалению,
задачу  облучения  значительных  количеств  рас¬
плавов  решить  не  так  просто;  по  этому  вопросу
мы  отсылаем  читателя  к  §  7  настоящей  главы,
где  шла  речь  об  обезгаживании  металлических
расплавов.
 Зееман  и  Менцель  [1905]  описывают  гене¬
ратор  высокой  частоты,  который  на  частоте
20  кгц  отдавал  мощность  20—25  кет  и  служил
для  возбуждения  нескольких  магнитострикцион¬
ных  излучателей.  При  помощи  четырех  таких
излучателей,  погруженных  в  расплав,  дюралю¬
миний  облучался  в  опускающемся  кокиле  диа¬
метром  29  см\  при  этом  непосредственно  при
отливке  на  каждый  квадратный  сантиметр  по¬
перечного  сечения  болванки  удавалось  вводить
в  расплав  колебательную  мощность  около  2  вт.
При  макроскопическом  исследовании  болванка,
отлитая  при  облучении  ультразвуком,  оказы¬
валась  более  однородной  и  мелкозернистой,  чем
отливки,  полученные  обычным  способом;  в  ней
совершенно  не  было  видимых  глазом  раковин.
Можно  было  также  заметить  улучшение  микро¬
строения:  кристаллы  эвтектики  в  облученном
металле  были  гораздо  равномернее  и  тоньше,
чем  в  необлученном.  Вследствие  более  тонкой
структуры  металл,  отлитый  при  облучении
ультразвуком,  оказался  более  прочным—со¬
противление  на  сжатие  в  нем  превосходило  со¬
противление  обычного  металла  на  3  кг/мм2.
 2. 	Облучение  твердых  металлов
 Ультразвуковые  волны  могут  оказать  замет¬
ное  действие  и  на  металлы,  находящиеся  в  твер¬
дом  состоянии,  поскольку  всякое  механическое
воздействие  вызывает  в  металлах  процессы  пре¬
вращения,  выделения  и  разрушения.  Холлману
и  Бауху  [895]  удалось  показать,  что  под  дейст¬
вием  ультразвука  в  никелевом  стержне  происхо¬
дит  расшатывание  молекулярных  магнитов,  что
существенно  облегчает  процесс  перемагничива-
ния.  Таким  образом,  мы  имеем  здесь  дело  с  рас¬
шатыванием  кристаллической  структуры  фер¬
ромагнитного  материала  под  действием  звуко¬
вых  волн  высокой  частоты.
 Это  подтверждают  также  очень  хорошие
опыты  Шмида  и  Еттера  [1866],  которые  более
подробно  исследовали  влияние  облучения  зву¬
ком  с  частотой  10  и  20  кгц  на  магнитные  свойства
никеля.  На  фиг.  567  изображена  зависимость

§  8.  Применение  ультразвука  в  металловедении
 515
 измеренной  магнитомером  намагниченности  ни
келевого  стержня  от  напряженности  магнит¬
ного  поля.  Нижняя  кривая  есть  так  называе¬
мая  основная  или  нулевая  кривая  намагничи¬
вания  никеля,  которая  получается  при  намаг¬
ничивании  образца,  первоначально  находивше¬
гося  в  полностью  размагниченном  состоянии.
 Фиг.  567.  Кривые  намагничивания  никеля
при  различной  силе  звука.
 А—идеализированная  кривая,  В—при  большой  силе
звука,  С—при  малой  силе  звука,  D—нулевая  кривая,
 Е—разность  кривых  С  и  D  (х  10).
 Над  ней  располагается  кривая,  соответствую¬
щая  воздействию  ультразвука  малой  интенсив¬
ности,  и  еще  выше—кривая,  полученная  при
облучении  ультразвуком  наибольшей  возмож¬
ной  интенсивности.  Облучение  ультразвуком
увеличивает  намагниченность  тем  больше,  чем
выше  сила  звука;  следовательно,  эффект  ана¬
логичен  тому,  который  имеет  место  при  меха¬
нических  сотрясениях.  Важно,  что  повышенная
намагниченность  сохраняется  после  прекраще¬
ния  облучения,  т.  е.  обусловленный  действием
звука  процесс  необратим.
 На  фиг.  567  в  увеличенном  в  10  раз  масштабе
показано  также  приращение  намагниченности
под  действием  слабого  облучения.  Нетрудно
видеть,  что  при  слабом  намагничивании  дейст¬
вие  звукового  облучения  не  сказывается.  Оно
достигает  максимума  лишь  там,  где  нулевая
кривая  намагничивания  имеет  наибольшую  кру¬
тизну,  т.  е.  там,  где  вступают  в  действие  скачки
Баркгаузена.  Однако  достижимая  в  настоящее
 время  интенсивность  звукового  облучения  не
может  довести  до  конца  все  необратимые  про¬
цессы  намагничивания;  изображенная  для  срав¬
нения  на  фиг.  567  идеализированная  кривая
намагничивания  расположена  выше,  чем  кри¬
вая,  полученная  при  наибольшей  силе  звука.
 Шмид  и  Еттер  показали  также,  что  ультра¬
звук  оказывает  свое  действие  и  при  размагни¬
чивании,  т.  е.  при  постепенном  ослаблении
 Фиг.  568.  Изменение  петли  гисте¬
резиса  никеля  под  действием  звука.
 Необлученному  металлу  соответствует
внешняя  кривая.
 внешнего  поля,  причем  процессы  размагничи¬
вания  ускоряются,  т.  е.  облегчается  возвраще¬
ние  элементарных  магнитов  в  неупорядоченное
состояние.  Эти  процессы  отчетливо  видны  на
фиг.  568,  где  изображены  петли  гистерезиса,
полученные  при  сильном  внешнем  поле  (34  эр¬
стед)  и  при  различной  интенсивности  звука.
Внешняя  кривая  относится  к  необлученному
металлу.  Под  действием  облучения  петля  гисте¬
резиса  несколько  сжимается,  т.  е.  приближается
к  идеальному  случаю,  которому  соответствует
не  петля,  а  обратимая  основная  кривая  намаг¬
ничивания,
 Наконец,  облучение  звуком  всегда  снижает
остаточную  намагниченность;  при  слабом  на¬
магничивании  остаточная  намагниченность  уст¬
раняется  полностью,  а  при  намагничивании  до
насыщения—падает  приблизительно  на  30%.
 В  одной  из  последующих  работ  Шмид  и  Ет¬
тер  [1867]  показали,  что  наблюдаемые  измене¬
ния  магнитных  свойств  обусловлены  исключи¬
тельно  переменным  звуковым  давлением,  а  не
амплитудой,  скоростью  или  ускорением  колеб¬
лющихся  частиц.  С  этой  целью  Шмид  и  Еттер
при  помощи  магнитного  ярма  измеряли  распреде¬
ление  намагниченности  вдоль  никелевой  трубки,
в  которой  возбуждались  колебания  на  высших
гармониках.  Как  видно  из  фиг.  569,  остаточная
намагниченность  уменьшается  лишь  в  областях,
 33*

516
 соответствующих  пучностям  давления  в  стоячей
звуковой  волне;
 Объяснение  этому  интересному  явлению
можно  найти  в  современных  взглядах  на  про¬
цесс  намагничивания.  Согласно  этим  взглядам,
ферромагнитное  тело  в  ненамагниченном  состоя¬
нии  разбивается  на  множество  областей  спон¬
танной  намагниченности  (доменов)  с  различной
магнитной  ориентацией.  Намагничивание  про¬
исходит  не  только  путем  одновременного  пово¬
рота  и  согласования  магнитной  ориентации  до¬
менов,  но  в  значительной  мере  путем  увеличения
 и  при  более  низких  температурах;  в  частности,
осажденный  на  поверхности  никель  под  дейст¬
вием  ультразвука  равномерно  абсорбируется
уже  при  температуре  450°  (см.  также  [1278]).
 Как  известно,  водород  диффундирует  сквозь
нагретую  до  красного  каления  платину  или
палладий.  Согласно  Маринеско  [1296],  под  дей¬
ствием  высокочастотных  звуковых  волн  такая
диффузия  происходит  при  более  низких  темпе¬
ратурах  и  даже  при  комнатной  температуре.
 Ультразвуковое  облучение  ускоряет  и  про¬
цессы  аллотропических  изменений.  Так,  напри-
 Фиг.  569.  Распределение  намагниченности  вдоль  никелевой  трубки,  в  кото¬
рой  возбуждены  стоячие  звуковые  волны.
 Параметром  для  обеих  кривых  является  амплитуда  звукового  давления.
 должным  образом  ориентированных  доменов  за
счет  соседних.  Такие  необратимые  процессы
изменения  границ  доменов  могут  вызываться
растяжением  или  сжатием,  а  следовательно,
и  воздействием  ультразвука.  Однако  опыты,
проведенные  Шмидом  и  Еттером  [1868]  с  нике¬
левыми  проволоками,  показали,  что  существуют
глубокие  различия  между  влиянием  статиче¬
ского  сжатия  или  растяжения  и  влиянием  вы¬
сокочастотных  колебаний.
 May  [1279,  1280]  использовал  расшатывание
структуры  металла  под  действием  ультразвука
для  улучшения  и  ускорения  процесса  азотиро¬
вания  сталей.  Скорость  диффузии  азота  в  сталь
при  обычно  применяемых  температурах  весьма
мала.  Так,  например,  по  данным  Мейера  и  Эй-
лендера  [1354],  для  проникновения  азота  на
глубину  1  мм  в  сталь,  содержащую  0,3%  С,
1,12%  А1  и  1,43%  Мп,  нужно  при  температуре
550°  приблизительно  48  час.  Согласно  данным
May  и  Гийе  [764],  при  воздействии  высоко¬
частотных'  звуковых  колебаний  глубина  и  ско¬
рость  проникновения  азота  существенно  возра¬
стают.  Так,  например,  у  хромо-никелево-молиб¬
деновой  стали,  подвергшейся  в  течение  9  час.
облучению  звуком  в  атмосфере  аммиака  при  тем¬
пературе  500°,  число  Бринеля—Виккерса  воз¬
росло  от  780  до  1033  при  одновременном  увели¬
чении  твердости.  Облучение  ультразвуком  поз¬
воляет  проводить  и  другие  процессы  облагора¬
живания  сталей  с  большей  эффективностью
 мер,  по  данным  Маринеско  [1296],  при  облуче¬
нии  белого  тетрагонального  олова  при  темпера¬
турах  ниже  —20°С  оно  спустя  короткое  время
переходит  в  серое  кубическое  олово.  Наоборот,
под  действием  облучения  при  температурах
выше  +  12°С  происходит  обратный  процесс—
серое  олово  превращается  в  белое.  В  обоих  слу¬
чаях  мы  имеем  дело  с  разрушением  устойчивого,
но  не  равновесного  состояния  и  установлением
под  действием  подведенной  энергии  состояния
истинного  равновесия.
 Выше  мы  указывали,  что  ультразвуковые
колебания  могут  вызвать  расшатывание  кри¬
сталлической  структуры  металлов.  Это  можно
использовать  для  уничтожения  внутренних  на¬
пряжений,  т.  е.  для  старения  материалов.  Так,
например,  при  помощи  кратковременного  облу¬
чения  ультразвуком  можно  с  успехом  произво¬
дить  старение  пружин  и  т.  п.
 Как  известно,  пайка  алюминия  представляет
значительные  трудности,  так  как  этот  металл
на  воздухе  мгновенно  покрывается  слоем  окиси,
с  которым  припой  не  схватывается.  Однако
если  облучать  ультразвуком  подлежащие  спайке
алюминиевые  части,  то  можно  получить  прочное
соединение,  так  как  ультразвук  удаляет  слой
оксида  с  поверхности  металла  12059].  Для  луже¬
ния  оловом  алюминиевых  деталей  и  проводов
достаточно  погрузить  их  в  сосуд  с  расплавом
олова,  облучаемым  ультразвуком  с  частотой
20  кгц.  Первым  на  такую  возможность  указал

§  8.  Применение  ультразвука  в  металловедении
 517
 в  двух  патентах  Шёфер  [4015,  4016].  На  фиг.  570
показан  предназначенный  для  этой  цели  прибор
с  магнитострикционным  излучателем;  в  верхней
 (Лондон).  Стержень  этого  паяльника,  снабжен¬
ный  электрическим  подогревателем,  соединен
с  магнитострикционным  вибратором,  так  что
во  время  пайки  в  расплавленное  олово  излу¬
чаются  высокочастотные  звуковые  колебания.
 На  фиг.  572  показан  ультразвуковой  паяль¬
ник,  выпущенный  недавно  фирмой  «Сименс-
Шуккерт»  (Эрланген).  В  головке  этого  паяль¬
ника  имеется  так  называемый  паяльный  гри¬
фель—стержневой  магнитострикционный  вибра¬
тор,  работающий  на  частоте  20  кгц\  однако  этот
элемент  не  является  стержнем  паяльника  в  обыч¬
ном  смысле  слова.  Спаиваемые  друг  с  другом
 Фиг.  570.  Магнитострикцион¬
ный  излучатель  с  укрепленным
наверху  гиглем  для  лужения
алюминия  (фирма  «Атлас-
Верке»).
 части  прибора  расположен  тигель  с  электриче¬
ским  подогревом.  Можно,  конечно,  применять
и  электропаяльник,  стержень  которого,  механи¬
чески  связанный  с  магнитострикционным  вибра-
 Ф  и  г.  571  Ультразвуковой
паяльник  фирмы  «Муллард
Электроник  Прадактс».
 тором,  сам  может  служить  излучателем;  такого
рода  паяльник  был  впервые  предложен  в  па¬
тенте  Барвича  [2412]  в  1938  г.
 На  фиг.  571  показан  ультразвуковой  паяль¬
ник  фирмы  «Муллард  Электроник  Прадактс»
 Фиг.  572.  Ультразвуковой  паяльник  фирмы  «Сименс-
LII  у  ккерт».
 алюминиевые  детали  должны  быть  предвари¬
тельно  нагреты  до  температуры  пайки,  т.  е.
приблизительно  до  250°С  при  помощи  допол¬
нительного  источника  тепла,  например  газовой
горелки.  После  этого  спаиваемые  поверхности
покрываются  слоем  припоя  и  по  ним  несколько
раз  проводят  излучающим  колебания  грифелем
паяльника.  Пайки,  произведенные  этим  паяль¬
ником,  оказываются  весьма  прочными.  В  ка¬
честве  припоя  следует  применять  олово  высшей
очистки,  или,  согласно  Уотерфолу  [4369],  оло¬
вянно-цинковые  сплавы,  устраняющие  электро¬
литическую  рекристаллизацию.
 На  фиг.  573  показан  увеличенный  в  65  раз
разрез  спая  алюминия  с  оловом,  протравленный
азотной  кислотой.  Нетрудно  видеть,  что  олово
проникло  в  алюминий,  образовав  своего  рода
каналы,  которые  местами  соединяются  друг
с  другом;  в  некоторых  точках  частицы  алюминия
оказываются  оторванными  и  растворенными
в  олове.  Таким  образом,  мы  получаем  как  бы
перемешивание  алюминия  и  олова,  чего  при
обычной  пайке  не  наблюдается.  О  применении
ультразвуковой  пайки  см.  работы  [1018,  2059,
2351,  2656,  2657,  3653,  3655,  4267,  4369,  4390,
4390а,  4391,  4538,  4560,  4567,  4568,  4569,  5055,
5056,  5080,  5081,  5114,  5126,  5134,  5143,  5144,
5153].

518
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 О  нанесении  различных  других  металличе¬
ских  покрытий  на  металлы,  например  о  цинко¬
вании,  при  одновременном  воздействии  ультра¬
звуковых  колебаний  см.  патенты  [837,  4309,
5002].
 Об  очистке  металлов  путем  облучения  их
ультразвуком  в  соответствующих  жидкостях  мы
уже  говорили  в  §  5,  п.  2  настоящей  главы.
 Фиг.  573.  Разрез  спая  алюминия  с  оловом
(Х65)  (по  Венку).
 Хедуолл,  Эквалл  и  Ионссон  [818—820]  ис¬
следовали  влияние  ультразвука  на  скорость
потускнения  металлов.  В  хорошо  отполирован¬
ном  металлическом  стержне  при  помощи  кварце¬
вого  вибратора  возбуждались  колебания  с  ча¬
стотой  360  кгц,  а  вызывающий  реакцию  газ
в  нужной  концентрации  и  с  постоянной  ско¬
ростью  продувался  мимо  поверхности  стержня,
расположенной  так,  что  ее  удобно  было  наблю¬
дать.  При  этом  было  обнаружено,  что  под  дей¬
ствием  ультразвука  скорость  образования  по¬
тускневшего  слоя  существенно  повышается.  При
колебаниях  стержня  вследствие  различий  в  со¬
стояниях  самого  стержня  и  слоя,  в  котором  про¬
исходит  реакция,  в  слое  возникают  разрывы
и  растяжения;  благодаря  этому  оказываются
открытыми  новые  участки  поверхности  металла
и  перенос  вещества  облегчается.  До  сих  пор
исследованию  подвергались  медь  в  потоках  па¬
ров  иода  и  сероводорода  при  комнатной  темпе¬
ратуре  и  железо  в  потоке  кислорода  при  темпе¬
ратуре  300°С.
 В  металловедении  небезынтересен  вопрос
 о 	том,  насколько  прочно  удерживаются  на  ме¬
таллической  поверхности  различные  лаки  и
краски.  Мозес  и  Витт  [3593,  3594]  измеряют  проч¬
ность  таких  покрытий  следующим  образом.  Ис¬
следуемый  образец  укрепляется  на  конце  цилин¬
 дрического  вибратора,  в  котором  электродина¬
мическим  способом  возбуждаются  продольные
колебания  с  частотой  20  кгц.  Амплитуда  коле¬
баний  постепенно  повышается  и  фиксируется
то  ее  значение,  при  котором  слой  краски  или
лака  отрывается  от  подложки.
 Измерив  это  значение,  можно  рассчитать
силу,  с  которой  лак  или  краска  удерживается
на  поверхности  образца.  Измерение  амплитуд
колебаний  производится  по  изменению  емкости
между  противоположным  концом  вибратора  и  спе¬
циальным  регулируемым  электродом.  Такой
 Фиг.  574.  Металлические  образцы,  поврежден¬
ные  кавитацией.
 а—алюминий  в  воде  (X  2),  б—латунь  в  воде  (X  200).
 метод  вполне  пригоден  для  исследования  проч¬
ности  защитных  покрытий,  а  также  для  выяс¬
нения  вопроса  о  характере  сил  сцепления  между
покрытием  и  металлом  и  о  способах  увеличения
этих  сил.
 Ультразвук  неоднократно  использовался  для
исследования  разрушающего  действия  кавита¬
ции1).  С  этой  целью  небольшой  образец  иссле¬
дуемого  материала  укрепляют  на  нижнем  конце
стержневого  магнитострикционного  вибратора
и  приводят  его  в  колебания  в  соответствующей
жидкости.  Спустя  некоторое  время  на  образце
можно  обнаружить  разрушения,  обусловленные
кавитацией.
 Пример  таких  разрушений  в  алюминиевом  об¬
разце  показан  на  фиг.  574,  а.  Очень  хорошие
фотографии  таких  облученных  образцов  имеются
также  в  работе  Гейнса  [678],  указавшего  на
возможность  использования  этого  метода  для
эрозионного  испытания  материалов.  Подробные
исследования  Рутенбека  показали,  в  частности,
что  разрушающее  действие  кавитации  обус¬
ловлено  главным  образом  возникающими  в  уль¬
тразвуковом  поле  пузырьками  газа.  Так,  напри-
 х)  См.  работы  Рутенбека  [Т.  Rutenbeck,
Uber  Werkstoffzerstorung  durch  Kavitation  am  Schwing-
gerat,  Zs.  Metallkunde,  33,  145  (1941)]  и  Новотного
[H.  N  о  w  о  t  п  у,  Werkstoffzerstorung  durch  Kavitation,
Berlin,  1942;  Umschau,  45,  809  (1941)].

§  9.  Химические  и  физико-химические  действия  ультразвука
 519
 мер,  под  микроскопом  можно  видеть,  что  разру¬
шение  наступает  в  том  месте,  где  до  этого  имелся
пузырек  газа.  На  первоначально  гладкой  поверх¬
ности  образца  после  облучения  можно  различить
следы  таких  пузырьков  (фиг.  574,  б);  они  пред¬
ставляют  собой  отдельные  точечные  повреждения,
равномерно  распределенные  по  поверхности.  Эти
местные  повреждения  создаются  пузырьками,
попадающими  на  поверхности  образца  при  попе¬
ременном  сжатии  и  расширении  их  в  такт  с
колебаниями  стержня.  Рентгеноструктурное  ис¬
следование  образцов  показывает  разрушение  зе¬
рен  и  нарушение  структурной  ориентации  ве¬
щества  (см.  также  [3251]).
 Известно,  что  коррозия  железа,  цинка,  алю¬
миния,  магния  и  других  металлов  в  потоке
жидкости  происходит  медленнее,  чем  в  непод¬
вижной  жидкости,  так  как  в  потоке  жидкости
в  соприкосновение  с  металлом  приходит  большее
количество  кислорода  и  облегчается  создание  за¬
щитного  оксидного  слоя.  Для  исследования  этого
явления  Ямагути  [4473а]  помещал  два  полирован¬
ных  магниевых  образца  в  3-процентный  раствор
NaCl  и  выдерживал  их  в  растворе  при  20°С  по
 5 	час.,  причем  один  образец  находился  в  непод¬
вижной  жидкости,  а  другой  облучался  ультразву-
комс  частотой  1  мггц  и  интенсивностью  3,5вт/см2.
Повреждения  на  поверхности  облучавшегося  об¬
разца  оказались  значительно  меньше  повре¬
ждений  необлучавшегося  образца.  Ямагути  объ¬
ясняет  это  следующим  образом.  Продуктами
коррозии  магния  в  растворе  NaCl  являются  MgO
и  Mg  (ОН)2,  которые,  будучи  коллоидными  суспен¬
зиями  в  воде,  обладают  тиксотропными  свой¬
ствами.  Под  действием  ультразвука  такие  ве¬
щества  сжижаются  и  коагуляция  не  происходит
(см.  §  5,  п.  4  настоящей  главы);  поэтому  облу¬
чаемая  ультразвуком  суспензия  образует  зам¬
кнутый  защитный  слой,  предохраняющий  металл
от  коррозии.  В  неподвижном  растворе  продукты
коррозии  коагулируют  и  благодаря  этому  воз¬
никают  все  новые  точки,  в  которых  возможна
дальнейшая  коррозия.
 В  заключение  остановимся  еще  на  одном
применении  ультразвука  в  металловедении,  ко¬
 торое  в  будущем  сыграет  немаловажную  роль
в  структурном  анализе.  Речь  идет  об  исследо¬
вании  структуры  кристаллитов  металлов  при
помощи  рефлектоскопов,  описанных  в  §  4,  п.  2
настоящей  главы.  Бастьен,  Блетон  и  Керверсо
[181,  2414],  а  также  Файрстон  [2793]  показали,
что  при  исследовании  металлических  образцов
при  помощи  рефлектоскопов  на  рефлектограммах
иногда  обнаруживаются  аномальные  (ложные)
эхо-сигналы  в  таких  точках,  в  которых  при
последующей  шлифовке  образца  никаких  пов¬
реждений  не  оказывается.  Исследования  пока¬
зали,  что  ложные  эхо-сигналы  возникают  в  тех
случаях,  когда  длина  звуковой  волны  по  порядку
величины  оказывается  близкой  к  размерам  от¬
дельных  структурных  частиц  металла;  эти  эхо-сиг¬
налы  обязаны  своим  появлением  не  повреждени¬
ям  в  образце,  а  особенностям  структуры  металла.
 Так,  например,  была  исследована  поковка
из  хромо-никелево-молибденовой  стали  (0,25%С,
2,5%  Ni,  0,6%  Сг,  0,25%  Мо)  толщиной  240  мм,
которая  после  ковки  и  отжига  при  850°С  в  течение
месяца  остывала  в  золе;  при  облучении  этого  об¬
разца  ультразвуком  с  частотой  2,5  мггц  имело  ме¬
сто  множество  отдельных  эхо-сигналов,  на  фоне
которых  совершенно  пропадал  эхо-сигнал  от  про¬
тивоположной  поверхности.  Однако  все  эти  эхо-
сигналы  исчезали  после  повторного  нагрева  об¬
разца  до  950°С  и  последующего  охлаждения
в  воздушном  потоке.  Таким  образом,  причину
аномальных  эхо-сигналов  следует  искать  в  том,
что  при  очень  медленном  остывании  металла  его
структура  становится  исключительно  крупно¬
зернистой  (размер  зерен  достигает  2  мм)  и
очень  неоднородной.
 Последующие  опыты  Керверсо,  Бастьена  и
Блетона  [3252]  на  других  образцах  показали,  что
элементарные  структурные  частицы  металла  ста¬
новятся  заметны  при  помощи  рефлектоскопа
в  тех  случаях,  когда  размеры  частиц  составляют
целое  число  полуволн  ультразвуковых  колебаний.
 Отмеченное  явление  может  быть  использовано
наряду  с  микрофотографией  для  измерения  вели¬
чины  зерен  в  металлах  и  изучения  процессов
превращения  и  рекристаллизации.
 §  9.  ХИМИЧЕСКИЕ  И  ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ  ДЕЙСТВИЯ  УЛЬТРАЗВУКА
 Различные  исследователи,  занимавшиеся  изу¬
чением  ультразвука,  уже  давно  наблюдали
целый  ряд  химических  действий  ультразвука,
которые  мы  в  дальнейшем,  за  недостатком  места,
лишь  пер  еч  ис  л  им1).
 1) 	Сводные  обзоры  химических  действий  ультра¬
звука  можно  найти  в  работах  [39,  70—72,  75,  1229,  1626,
 Во  многих  случаях  еще  не  найдено  однознач¬
ного  объяснения  наблюдаемых  явлений.  Кроме
того,  очень  трудно  отличить  истинно  химические
действия  ультразвука  от  происходящих  одно¬
временно  термических  процессов.
 1978,  2261,  3013,  3787,  4268,  4303,  4361,  4681,  4739,
4835].

520
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Наблюдаемые  химические  действия  ультра¬
звука  можно  разделить  на  две  основные  группы:
на  окисляющие  действия  и  на  процессы,  при
которых  благодаря  облучению  ультразвуком  про¬
исходит  ускорение  химической  реакции.
 К  последней  группе,  между  прочим,  относятся
следующие  наблюдения.
 Ричардс  и  Лумис  [1717]  установили,  что  под
действием  ультразвука  ускоряются  реакция  при
гидролизе  диметилсульфата,  реакция  Ландольта
и  реакция  окисления  иодистого  калия.  Ускорение
гидролиза  диметилсульфата  подтверждается  так¬
же  опытами  Мастагли  и  May  [3517].
 Портер  и  Юнг  [1631],  а  также  Баррет  и  Пор¬
тер  [172]  установили,  что  реакция  Курциуса,при
которой  азид  бензойной  кислоты  в  бензольном
или  анилиновом  растворе  при  нагревании  перехо¬
дит  с  выделением  азота  в  фенилизоцианат,  уско¬
ряется  при  воздействии  ультразвука  с  частотой
10—50  кгц,  что,  по-видимому,  объясняется  воз¬
никающей  в  растворе  кавитацией.  Действие  уль¬
тразвука  пропорционально  его  интенсивности  и
не  зависит  от  частоты.
 Шумб  и  Риттнер  [1896]  наблюдали  ускорение
гидролиза  персульфата  калия;  с  другой  стороны,
Уразовский  и  Полотцкий  [2087]  установили,  что
ультразвук  не  оказывает  действия  на  разложение
трихлоруксусной  кислоты  и  на  превращение
роданистого  аммония  в  тиомочевину  в  потоке
расплава.
 Томпсон,  Вильбрандт  и  Грей  [5057]  обна¬
ружили  ускорение  гидролиза  этилацетата  в  вод¬
ном  растворе  в  присутствии  НС1  и  установили  не
нашедшую  еще  себе  объяснения  зависимость
эффекта  от  частоты  ультразвука.
 Либутри  [1216]  обнаружил,  что  ультразвук
ускоряет  разложение  бензойной  кислоты,  диа-
бензолхлорида  и  n-диатолуолхлорида.  Кавахара,
Ота  и  Карино  [3232]  установили,  что  облучение
ультразвуком  ускоряет  гидратацию  ацетилена.
 Из  числа  обусловленных  ультразвуком  эф¬
фектов,  при  которых  вследствие  кавитации  про¬
исходит  окисление,  нужно  назвать  следующие.
 При  облучении  водного  раствора  иодистого
калия  спустя  короткое  время  выделяется  свобод¬
ный  иод,  что  можно  обнаружить,  например,  по  по¬
желтению  раствора  или  по  его  посинению  при
добавлении  капли  раствора  крахмала  (см.  гл.  III,
§  4,  п.  5).  Соответствующие  опыты  были  прове¬
дены  Ричардсом  и  Лумисом  [1717],  Шмиттом,
Джонсоном  и  Олсоном  [1877],  Бойте  [249],  Со¬
ловьевой  [1989],  Кузано  [1156],  Сата  и  Накасима
[1802]  и  Лю  Чжу-ци  и  Синь  У  [1213,  1214]  в  1927—
1936  гг.  Позднее  эти  опыты  повторили  и  прове¬
ли  количественные  исследования  Бхар  [2469],
 Бюзнель,  Пикар  и  Бузикс  [4626—4628],  Доньон
иСимоно  [4681],  Эльпинер  и  Колесникова  [2738],
Френсдорф  и  Кларк  [2819],  Грабар  и  Прюдом
[2918],  Гайсинский  и  Прюдом  [2956],  Номото
и  Окуй  [1431а],  Рено  [4972]  и  Вейсслер,  Купер
и  Снайдер  [2130,  4383,  4384].
 Как  впервые  установил  Бойте  [249],  а  позд¬
нее  подтвердили  Шультес  и  Гор  [75],  в  дистилли¬
рованной  воде  после  непродолжительного  облу¬
чения  образуется  перекись  водорода  Н202,
которую  можно  обнаружить,  например,  при
помощи  водного  раствора  сернокислого  тита-
нила;  этот  бесцветный  раствор  под  действием
Н202  окисляется  с  образованием  оранжево¬
желтого  перекисного  комплекса.  В  водном  .рас¬
творе  азотной  кислоты  под  действием  ультра¬
звука  образуется  азотистая  кислота  [75,  249],
которую,  согласно  Бройнингу  [2548, 	2550],
 можно  обнаружить  при  помощи  метафенилендиа-
мина  уже  при  силе  звука,  не  превосходящей
 1 	вт/см2.  Как  известно,  этот  реактив  образует
с  HN02  и  нитритами  азокраситель  коричневый
Бисмарка;  по  интенсивности  окраски  раствора
колориметрическим  способом  можно  установить
количество  HN02.  Полотцкий  [1626,  1627],  дейст¬
вуя  в  течение  40  мин.  ультразвуком  на  воду,
насыщенную  02  и  N2,  обнаружил  в  100  см3  во¬
ды  0,167  мг  HN03,  1,59  мг  HN02  и  0,151  мг  Н202.
Это  означает,  что  32%  растворенного  в  воде  02
и  6%  растворенного  N2  перешли  в  указанные
соединения.
 Виртанен  и  Эллфолк  [4341]  изучали  влияние
ультразвука  на  образование  ионов  N02  и  N03  в
содержащей  02  воде,  через  которую  продувался
азот;  они  исследовали  зависимость  указанной
реакции  от  значения  pH  для  воды.  При  частоте
300  кгц  и  силе  звука  10  вт!см2  образование  N02
резко  возрастает  с  увеличением  pH,  тогда  как
образование  N03  с  увеличением  pH  до  7,7  падает  и
лишь  при  дальнейшем  увеличении  pH  несколько
возрастает.  Появление  N03  обусловлено  окис¬
лением  N02  при  наличии  образующейся  под
действием  ультразвука  Н202.  Наибольшее  коли¬
чество  N02,  образующееся  в  течение  25  мин.,
составляет  2  мг!л.
 Неоднократно  (Бойте*  [249],  Олсон  и  Гарден
[1459])  было  обнаружено,  что  водные  растворы
различных  красителей  под  действием  ультра¬
звука  меняют  цвет.  Так,  например,  слабые  рас¬
творы  фенолфталеина  и  красителей  водяного
голубого,  голубого  сириуса,  бромтимолового  го¬
лубого  и  др.  частично  обесцвечиваются,  а  ча¬
стично  принимают  другую  окраску.
 Как  же  можно  объяснить  действие  ультра¬
звуковых  колебаний  на  перечисленные  выше

§  9.  Химические  и  физико-химические  действия  ультразвука
 521
 химические  реакции?  Бесспорным  является  тот
факт,  что  все  явления  имеют  место  лишь  в  при¬
сутствии  воды  и  при  наличии  кавитации.  Как
мы  уже  говорили  в  §  7  настоящей  главы,  разрыв
воды  при  образовании  кавитационных  полостей
сопровождается  возникновением  электрических
зарядов,  вызывающих  люминесцентное  свече¬
ние  облучаемой  жидкости.  Только  при  по¬
явлении  такого  свечения  и  вызываемой  дей¬
ствием  электрических  зарядов  ионизации  разви¬
ваются  соответствующие  химические  реакции.
Связь  между  люминесценцией  и  химическими
эффектами  обнаружил,  например,  Прюдом
[3805]  (см.  также  работу  Гриффинга  и  Сетта
[2931]).
 Ранее  считалось  (Бойте  [249]),  что  перво¬
причиной  всех  реакций  является  перекись  водо¬
рода,  которая  образуется  при  соединении  осво¬
бождающегося  под  действием  кавитации  сво¬
бодного  кислорода  с  содержащимися  в  воде
ионами  Н  (Луазлёр  [1220]).  Однако  исчерпываю¬
щие  эксперименты  Грабара  и  Прюдома  [731,
2918,  3810]  показали,  что  благодаря  кавитации
и  связанной  с  ней  сильной  ионизации  в  воде  обра¬
зуются  свободные  радикалы  ОН  и  Н;  они-то
и  являются  первопричиной  окисляющего  дей¬
ствия  ультразвука.  Такого  же  взгляда  придер¬
живаются  Гюнтер  [2949,  2950],  Миллер  [3571],
Эльпинер  и  Колесникова  [2738]  и  Линдстрём
и  Ламм  [3440].  Справедливость  такого  предпо¬
ложения  подтверждается  тем,  что  указанные
химические  реакции  возникают  и  в  воде,  не
содержащей  кислорода,  а  также  при  добавлении
аргона  [731,  3810]  или  гелия  и  азота  [2130,
4383,  4384].  Вместе  с  тем  эти  реакции  не  имеют
места,  если  в  воде  растворены  Н2  или  С02;
в  первом  случае  свободные  радикалы  вновь
связываются  водородом1),  а  во  втором  случае
не  возникает  явления  люминесценции  (см.  §  7
настоящей  главы).  Химические  реакции  в  звуко¬
вом  поле  не  возникают  и  при  добавлении  неболь¬
ших  количеств  жидкостей  с  высоким  давлением
насыщенных  паров,  например  эфиров,  ацетона
и  т.  п.;  эти  вещества,  как  и  С02,  при  кавитации
освобождаются  и  заполняют  кавитационные  по¬
лости,'  а  высокое  давление  их  насыщенных  па¬
ров  препятствует  образованию  электрических
зарядов.
 *)  Согласно  Грабару  и  Прюдому  [2130],  в  настоя¬
щее  время  известны  три  случая,  в  которых  водород  не
устраняет  химического  действия  ультразвуковых  коле¬
баний:  при  окислении  Мп(ОН)2  в  Мп(ОН)3*  при  инакти¬
вации  полифенолоксидазы  [2919]  и  при  инактивации
гемаглютинов  Haemophilus  pertussis  (возбудитель  ко¬
клюша).
 Линдстрём  и  Ламм  [3440]  высказали  предпо¬
ложение,  что  при  облучении  водных  растворов
первичной  является  реакция  Н20—*Н+ОН,
в  подтверждение  чего  они  поставили  опыт  по
полимеризации  под  действием  ультразвука  вод¬
ного  раствора  акрилонитрила.  Поскольку  кисло¬
род  препятствует  полимеризации  акрилонитрила,
постольку  сам  факт  полимеризации  под  дей¬
ствием  ультразвукового  облучения  свидетель¬
ствует  о  том,  что  кислород  при  облучении  не
образуется.
 Вейсслер,  Купер  и  Снайдер  [2130,  4383,  4384]
исследовали  выделение  иода  из  раствора  йодисто¬
го  калия,  к  которому  добавлялся  СС14.  Добавле¬
ние  СС14  существенно  увеличивает  выпадение
иода.  Как  показали  Вейсслер  и  сотрудники  [4384]
и  Хауль,  Штудт  и  Руст  [3928],  даже  при  слабом
облучении  водного  раствора  СС14  в  нем  образуется
свободный  хлор,  который,  обладая  большим  хими¬
ческим  сродством  к  калию,  чем  иод,  замещает
последний;  соответственно  при  образовании
хлорноватистой  кислоты  выделяемый  ею  кисло¬
род  также  замещает  иод.  И  здесь  важно  то
обстоятельство,  что  расщепление  молекул  СС14
происходит  только  в  присутствии  воды,  ибо
в  чистом  СС14  свободный  хлор  не  выделяется
даже  при  интенсивном  облучении  ультразвуком.
 Опыты  А.  Клинга  и  Р.  Клинга  [1057,  1058]
показали,  что  при  облучении  галоидозамещенных
углеводородов  (СНС13,  С2Н4С12,  CHBr3,  CH3J)
в  присутствии  воды  и  кислорода  происходит
отщепление  галоидов.  Однако  эта  реакция  не
протекает,  если*  сначала  облучить  ультразву¬
ком  воду,  содержащую  свободный  кислород,
а  потом  добавить  ее  к  указанным  соединениям
или  если  добавить  к  ним  смесь  Н202  и  воды,
содержащей  03.  Таким  образом,  ультразвук  дол¬
жен  оказывать  и  какое-то  специфическое  дей¬
ствие,  на  что  указывают  также  и  Мастагли
и  May  [1322].
 Руст  [3920]  недавно  показал,  что  выделение
иода  из  насыщенного  СС14  раствора  иодистого
калия  происходит  лишь  при  непрерывном  облу¬
чении  ультразвуком  и  не  происходит  при  импульс¬
ном  облучении  ультразвуком  той  же  или  большей
мощности;  вместе  с  тем  интенсивная  кавитация
возникает  при  импульсном  облучении  совершенно
так  же,  как  и  при  непрерывном.  Объяснение
этого,  на  первый  взгляд  удивительного,  факта
состоит,  согласно  Русту,  в  том,  что  только  при
непрерывном  облучении  образуются  стоячие  вол¬
ны,  в  пучностях  давлений  которых  возбуждаются
резонансные  колебания  пузырьков  газа  (см.  §  7
настоящей  главы).  При  этом  возникают  высокие
давления,  которые  и  являются  основной  причи¬

522
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 ной  соответствующих  химических  действий,  в
данном  случае—выделения  хлора1).
 Эти  предположения  подтверждаются  также
и  более  ранними  опытами  Линдстрёма  [3439],
 поле  бумажную  полоску,  пропитанную  раство¬
ром  крахмала;  при  этом  синие  полосы  на  бу¬
мажке  возникали  лишь  в  местах,  соответствую'
щих  пучностям  давления.
 Фиг.  575.  Зависимость  выхода  химических  реакций  от  силы  звука
 (по  Номото  и  Окуй).
 Слева—осаждение  иода  из  раствора  иодистого  калия  после  облучения  в  течение  5  мин.
ультразвуком  с  частотой  470  кгц;  по  оси  ординат  отложен  объем  0,01  и.  раствора
МагЭгОз,  необходимого  для  титрования  иода,  осажденного  из  10  см%  раствора;  А—тит¬
рование  непосредственно  после  облучения,  В—титрование  спустя  1  час  после  облучения.
Справа—обесцвечивание  0,0025  н.  (Л)  и  0,075  н.  (В)  растворов  перманганата  калия.
 установившего,  что  иод  выделяется  из  водного
раствора  KJ  и  СС14  в  пучностях  давления  стоячей
ультразвуковой  волны.  Он  вносил  в  звуковое
 *)  Во  время  подготовки  к  печати  настоящей  книги
появилась  новая  работа  Руста  [4983],  в  которой  он
показывает,  что,  например,  при  облучении  снизу  столба
раствора  иодистого  калия  и  крахмала  выделение  иода
и  связанное  с  этим  посинение  раствора  возникает
у  поверхности  жидкости;  это  связано  с  тем,  что  на  рас¬
стоянии  А.,/4  от  поверхности  развиваются  наибольшие
звуковые  давления  и  именно  здесь  возбуждаются  резо¬
нансные  колебания  пузырьков  газа.  Этим  объясняется
также  и  следующее  явление,  отмеченное  Хаулем,  Штуд-
том  и  Рустом  [3928]:  выделение  иода  зависит  от  высоты
слоя  облучаемого  раствора  и  начинается  лишь  тогда,
когда  эта  высота  превосходит  длину  волны.  Возможно,
что  в  этом  же  заключается  и  причина  того,  что,  как
установил  Рено  [3847],  выделение  иода  не  имеет  места
при  облучении  ультразвуком  с  частотой  20  кгц.  Руст
отмечает  далее,  что  при  увеличении  силы  звука  и  обра¬
зовании  фонтана  выделение  иода  уменьшается  и  пере¬
стает  быть  пропорциональным  энергии  ультразвука.
Причина  этого  состоит  в  том,  что  при  возникновении
фонтана  площадь  отражающей  поверхности  уменьшается
и  соответственно  уменьшается  интенсивность  стоячей
волны.
 При  количественных  исследованиях  химиче¬
ских  действий  ультразвука  было  установлено
[249,  1156,  1431а],  что  величина  соответствующе¬
го  эффекта  по  мере  увеличения  силы  звука  про¬
ходит  через  максимум  (фиг.  575).  Причину  этого
следует  искать  в  кавитации.  Как  мы  говорили
в  §  7  настоящей  главы,  при  возникновении  кави¬
тации  часть  звуковой  энергии  рассеивается  и  по¬
глощается  образующимися  в  жидкости  пузырь¬
ками  и  полостями  и,  следовательно,  действие
ультразвука  на  расположенную  дальше  жид¬
кость  уменьшается.  Кроме  того,  с  увеличением
силы  звука  растет  и  ультразвуковой  фонтан,  что
уменьшает  интенсивность  стоячих  волн,  которые
в  значительной  мере  ответственны  за  химические
действия  ультразвука.
 В  остальном  химические  эффекты,  например
выделение  иода,  зависят  от  концентрации  рас¬
твора  (выделение  иода,  согласно  Прюдому  и  Гра¬
бару  [3810],  максимально  в  7—8-процентном
растворе),  а  также  пропорциональны  темпера¬
туре  [4681]  и  времени  облучения.  Бюзнель,

§  9.  Химические  и  физико-химические  действия  ультразвука
 523
 Пикар  и  Бузикс  [4628]  обнаружили,  кроме
того,  замечательное  явление:  количество  выде¬
ляющегося  иода  при  различной  интенсивности
ультразвука  зависит  от  частоты  и  имеет  выра¬
женный  максимум  в  диапазоне  240—320  кгц
(фиг.  576).  Этот  вывод  совпадает  с  результатами,
полученными  Рено  [3847,  4972],  показавшим,
что  на  частотах  20  кгц  и  3  мггц  выделения  иода
под  действием  ультразвука  достичь  не  удается.
 Фиг.  576.  Частотная  зависимость  количества
иода,  осажденного  из  раствора  иодистого  калия
под  действием  ультразвука.
 Прюдом,  Пикар  и  Бюзнель  [4965]  вычислили
коэффициент  полезного  действия  при  акусти¬
ческом  выделении  иода.  На  образование  ради¬
калов  ОН,  из  которых  каждый  освобождает
один  атом  иода,  расходуется  лишь  1%  подве¬
денной  акустической  энергии.
 Для  полноты  изложения  следует  отметить,
что  существует  и  ряд  других  теорий,  объясняю¬
щих  эффект  окисления  при  ультразвуковом  облу¬
чении  жидкостей.  Так,  например,  Портер  и  Юнг
[1631],  а  также  Гриффинг  [2930]  полагают,  что
химическое  действие  ультразвука  обусловлено
местным  нагреванием,  возникающим  при  силь¬
ном  сжатии  маленьких  пузырьков  газа  (см.  §  11
настоящей  главы);  при  этом  важную  роль  играет
отношение  удельных  теплоемкостей  газа  и  его
теплопроводность.  Марбо  [3481]  считает,  что
кавитационные  силы  разрывают  связи  типа
О—Н  и  при  этом  образуются  ионы  Н  и  ОН,  кото¬
рые  и  служат  причиной  последующих  химиче¬
ских  реакций.  Миллер  [4882]  высказывает  пред¬
положение,  что  механизм  образования  активных
радикалов  в  содержащих  кислород  жидкостях
таков  же,  каков  и  при  облучении  у-лучами.
 Рено  [3847]  допускает  возможность  образо¬
вания  озона  в  результате  микроэлектролиза.
В  пользу  этого  предположения  говорит  тот
факт  [4974],  что  пиридин  подвергается  химиче¬
ским  изменениям  при  облучении  ультразвуком
(f  =1  мггц,  /=2,5  вт1см2)  либо  при  наличии  сле¬
дов  воды,  либо  в  присутствии  электрического
поля.  Электрическое  поле  вызывает  в  возникших
вследствие  кавитации  пузырьках,  заполненных
парами  пиридина,  электрический  разряд,  кото¬
рый  в  отсутствие  поля  возможен  лишь  при  озву¬
чивании  смеси,  содержащей  воду.  Рено  [4974]
показал,  что  деполимеризация  какого-либо  высо¬
кополимерного  вещества,  например  плексигласа
в  виде  насыщенного  раствора  в  пиридине,  про¬
исходит  под  действием  ультразвука  только  при
одновременном  воздействии  электрического  поля.
 Очень  интересны  опыты  Прюдома  и  Грабара
[1643],  которые  облучали  ультразвуком  с  часто¬
той  960  кгц  сыворотку  лошадиной  крови.  Если
после  облучения,  добавив  раствор  сульфата  аммо¬
ния  или  насыщенную  С02  дистиллированную  во¬
ду,  осадить  белковые  соединения,  то  количество
протеина  оказывается  большим,  чем  у  необлу-
ченной  сыворотки.  Обработка  белковых  соеди¬
нений  кислотой  показывает,  что  после  облучения
имеются  две  или  три  зоны  максимального  выпа¬
дения,  в  то  время  как  в  необлученном  состоя¬
нии  существует  лишь  одна  такая  зона.  Характер¬
ное  для  белковых  веществ  оптическое  поглоще¬
ние  в  полосе  около  280  шр.  после  облучения  исче¬
зает.  В  ультрафиолетовом  свете  облученная
ультразвуком  сыворотка  дает  интенсивную  синюю
флуоресценцию.  Отдельные  протеины  (альбумин
и  глобулин),  будучи  облучены  ультразвуком
в  растворе,  придают  раствору  слегка  коричневую
окраску  и  утрачивают  присущее  им  поглощение
в  ультрафиолетовой  области  спектра.  Однако
все  указанные  явления  имели  место  лишь  в  тех
случаях,  когда  возникала  кавитация.
 Прюдом  и  Грабар  облучали  аминокислоты,
родственные  белковым  веществам  кровяной  сы¬
воротки  (триптофан,  фенилаланин  и  тирозин),
в  растворах  с  концентрацией  0,001  н.  и  обна¬
ружили  изменения,  аналогичные  тем,  которые
происходят  при  облучении  протеинов:  окраску
растворов  в  желто-коричневый  цвет,  исчезно¬
вение  характерных  полос  поглощения  и  т.  п.
Разрушение  аминокислот  (дезаминирование)  под
действием  ультразвука  наблюдали  также  Эльпи-
нер  и  сотрудники  [2736,  2740]  и  Хенох  и
Лепинская  [2623]  (см.  также  [2968, 	3200,
 3201,  4030]).
 В  более  простых  по  своему  строению  веще¬
ствах,  таких,  как  бензойная  кислота,  фенол  и

524
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 даже  бензол,  при  облучении  их  растворов  ульт¬
развуком  также  исчезают  характерные  полосы
поглощения,  которые  заменяются  общим  равно¬
мерным  поглощением.  Убедительного  объясне¬
ния  этим  очень  интересным  результатам  авторы
дать  не  смогли.  Исчезновение  под  действием
звукового  облучения  оптических  полос  погло¬
щения  показывает,  что  даже  в  простых  веществах
мы  имеем  дело  с  глубокими  изменениями  в  строе¬
нии  молекул.  Поскольку  все  указанные  эффекты
проявляются  в  водных  растворах  и  только  при
наличии  кавитации,  можно  предположить,  что
дело  здесь  в  процессах  окисления,  сопровождаю¬
щих  облучение  ультразвуком.
 Эльпинер,  Блюменфельд  и  Красновицкая
[2737]  в  течение  длительного  времени  облучали
ультразвуком  с  частотой  6  мггц  и  интенсивностью
 5 	вт/см2  10~5-мольный  раствор  протопорфирина
в  10-процентной  НС1.  При  этом  характерная
для  порфирина  полоса  поглощения  исчезла  совер¬
шенно,  но  возникла  новая  полоса  в  диапазоне
325—327  шр-.  Это  означает,  что  порфирин  пол¬
ностью  распался  на  отдельные  пирроловые  коль¬
ца.  При  кратковременном  облучении  можно
было  обнаружить  промежуточные  продукты,  на¬
пример  билирубин.  По  мнению  авторов,  причи¬
ной  распада  порфиринового  комплекса  является
окисляющее  действие  свободных  радикалов.  Со¬
гласно  опытам  Касахара  и  Кавашима  [1021],
аскорбиновая  кислота  (витамин  С)  под  дейст¬
вием  ультразвука  разрушается  в  течение
х/2—1  мин.
 Сантамариа,  Кастеллани  и  Леви  [3946,  3947,
4989]  подробно  исследовали  инактивацию  энзима
гиалуронидазы  под  действием  ультразвука  и
установили,  что  при  ультразвуковом  облучении
происходит  процесс  окисления.  Разрушающее
действие  ультразвука  исчезало,  если  в  рас¬
твор  перед  облучением  добавлялись  восстано¬
вители.
 Чамберс  и  Флосдорф  [427,  617],  а  также
Перец  и  Серджент  [1552]  установили,  что  под
действием  ультразвука  происходит  денатуриро¬
вание  различных  протеинов  (см.  также  работы
Бойда  [2522]  и  Лепешкина  [3421]).  Ауерсвальд
и  Борншайн  [2360]  нашли,  что  при  низких
температурах,  близких  к  точке  замерзания,
облучение  ультразвуком  с  частотой  800  кгц  не
вызывает  изменений  протеинов  сыворотки.  Это
заставляет  полагать,  что  при  ультразвуковом  воз¬
действии  известную  роль  играют  и  термические
силы.  Такое  суждение  согласуется  с  исследова¬
ниями  Лемана  и  Финстервальдера  [3409],  кото¬
рые  объясняют  денатурирование  белков  разру¬
шением  макромолекул  под  действием  соударений,
 что  делает  понятной  зависимость  реакции  от
температуры.
 В  §  5,  п.  2  настоящей  главы  мы  уже  упоми¬
нали  о  том,  что,  согласно  Гралену  и  Бергу
[2920],  при  облучении  древесины  в  воде  происхо¬
дит  разрыв  связей  лигнина  с  целлюлозой  и  дру¬
гими  углеводами.
 Шпехт  [5039]  сообщает,  что  при  облучении
ультразвуком  кипящего  пивного  сусла  белковое
вещество  коагулирует  и  выпадает  в  значительно
большей  степени,  чем  при  кипячении  без  облу¬
чения.  При  этом  как  в  содержащем,  так  и  в  не¬
содержащем  хмель  сусле  происходит  увели¬
чение  содержания  азотистых  производных  му¬
равьиной  кислоты,  из  чего  можно  сделать  вывод
о  расщеплении  пептидных  связей.  При  облу¬
чении  зеленого  солода  содержание  белковых
веществ  в  сухом  солоде  может  возрасти  до
40%.
 В  этой  связи  небезынтересно  упомянуть  о  це¬
лой  серии  опытов  по  искусственному  старению
и  созреванию  вин  и  ликеров.  Первое  сообщение
о  таком  применении  ультразвука  содержится
в  патенте  Протопопова  [1642],  относящемся  к
1938  г.  Многочисленные  опыты  на  всевозможных
спиртных  напитках  провел  Шпехт  [4141—4143,
4147].  Даже  кратковременное  облучение  в  тече¬
ние  2—10  мин.  ультразвуком  с  частотой  300—
1000  кгц  дает  поразительные  результаты;  так,
например,  свежесоставленный  ликер  после  облу¬
чения  приобретает  качества,  которые  в  обычных
условиях  появляются  лишь  после  многолетнего
хранения.  Свежеизготовленный  коньяк  после
однократного  облучения  также  приобретает  свой¬
ства,  обычно  присущие  только  выдержанному  ви¬
ну.  Ультразвуковое  облучение  устраняет  непри¬
ятный  привкус  сивушных  масел,  всегда  прису¬
щий  свежей  водке;  это  означает,  что  высоко¬
молекулярные  легко  окисляемые  спирты  не  могут
противостоять  окисляющему  действию  ультра¬
звука.
 Опыты  Куртце  и  Бурмайстера  [2659,  4623]
показали,  что  в  результате  правильно  дозиро¬
ванного  облучения  вкусовые  свойства  вишневой
наливки  и  различных  ликеров  улучшаются,  тогда
как  аромат  65-градусного  очищенного  вина  воп¬
реки  результатам  Шпехта  только  портится.  Килп
[4796]  облучал  очищенную  хлебную  водку  и  ни¬
каких  результатов  не  получил;  он  обнаружил,
однако,  что  10-минутное  облучение  улучшает
вкус  и  запах  продуктов  предварительной  пере¬
гонки  и  приближает  их  свойства  к  продуктам
средней  перегонки.
 Все  эти  изменения  обусловлены  в  первую
очередь  окисляющим  действием  ультразвука,

§  9.  Химические  и  физико-химические  действия  ультразвука
 525
 которое,  как  уже  было  сказано  выше,  вызывается
кавитацией.  Однако  известную  роль  играют
и  другие  реакции,  механизм  которых  до  конца
еще  не  ясен.  Графики  изменения  содержания
кислот,  эфиров  и  альдегидов  в  различных  алко¬
гольных  напитках  под  действием  ультразвуково¬
го  облучения  можно  найти  в  работе  Шпехта
[4147].
 Вместе  с  тем  неоднократно  было  отмечено,
что  при  повторном  и  слишком  интенсивном  облу¬
чении  спиртные  напитки  утрачивают  свой  букет
и  проигрывают  во  вкусе  и  аромате.  Особенно
сильно  это  проявляется  в  ликерах,  которые  при
слишком  длительном  облучении  в  значительной
мере  теряют  свои  вкусовые  и  ароматические
качества.  Это  напоминает  об  известном  факте,что
содержащиеся  в  ликерах  фруктовые  кислоты
и  без  искусственных  воздействий  с  течением
времени  разлагающе  действуют  на  аромат  на¬
питка.
 В  общем  и  целом  можно  утверждать,  что
при  правильном  применении  ультразвук  влияет
на  спиртные  напитки  облагораживающе;  не
следует,  однако,  думать,  что  при  помощи  уль¬
тразвука  можно  улучшить  сортность  напитков
низкого  качества  или  устранить  органически
присущие*  им  дефекты.  Окончательный  вывод
о  том,  насколько  широкое  применение  найдет
метод  ультразвукового  облучения  по  сравнению  с
другими  известными  методами  облагораживания
спиртных  напитков  (химические  добавки  и  др.)
пока  еще  делать  преждевременно  (см.  также
патенты  [2349,  2569,  2728,  4099,  5024]).
 Кох  и  Бреттхауер  [3291,3292,4804]  и  Хеннинг
[3001]  исследовали  действие  ультразвука  на
аромат  вин.  Применительно  к  виноградным  винам
эти  опыты  дали  отрицательный  результат.  Со¬
гласно  Хеннингу,  ультразвуковое  облучение  не
улучшает  свойств  белых  и  красных  вин;  состав
их  не  изменяется,  свободная  сернистая  кислота
не  выпадает  и  не  разлагается.  Облучение  шипу¬
чих  вин  производить  невозможно,  ибо  при  этом
из  вина  улетучивается  углекислота.
 Аромат  плодовых  и  ягодных  вин,  согласно
Коху  и  Бреттхауеру  [3292,  4804],  меняется  в  луч¬
шую  сторону.  С  увеличением  интенсивности
звука  наблюдается  рост  содержания  свободных
альдегидов,  уменьшение  содержания  летучих
кислот  и  эфиров  и  повышение  окислительно¬
восстановительного  потенциала,  что,  как  извест¬
но,  очень  благоприятно  сказывается  на  вкусе
напитков.  Важно  отметить,  что  такое  обуслов¬
ленное  ультразвуковым  облучением  улучшение
вкусовых  свойств  сохраняется  при  хранении
вин  в  бутылках.
 Процесс  уксусного  брожения,  состоящий  в  ос¬
новном  в  окислении  спирта  в  уксусную  кислоту,
также  должен  значительно  ускоряться  при  воз¬
действии  ультразвука  [2348].  К  сожалению,
практические  результаты  в  этом  направлении
еще  не  достигнуты.
 Облучение  бродящего  и  готового  пива,  со¬
гласно  Шпехту  и  Рюссу  [4150],  приводит
к  вредным  изменениям  в  составе  пива,  полно¬
стью  меняющим  его  характер.  Какого-либо
ускорения  процесса  брожения  или  уменьшения
времени  выдерживания  не  наблюдается.
 Ультразвуковое  старение,  возможно,  найдет
себе  применение  в  производстве  духов  и  души¬
стых  веществ;  на  это  указывает,  например,
Шмидт  [5000].
 В  этой  связи  нужно  упомянуть  патент  Нор-
денскйолда  и  Хомквиста  [3664],  согласно  кото¬
рому  облучение  шоколада  в  процессе  размола
и  перетирки  вызывает  процесс  деполимеризации
и  окисления,  благодаря  чему  качество  продукта
улучшается  (см.  также  датский  патент  №  61924
[1942]1)).
 Помимо  вышеуказанных  окисляющих  дей¬
ствий,  к  которым  добавляется  также  помутнение
сероводородной  воды  вследствие  выпадения  серы
[1877]  и  окисление  камфоры  [1488],  в  некоторых
случаях  наблюдалось  также  и  восстанавливаю¬
щее  действие  ультразвука.  Так,  например,  Бойте
[249]  обнаружил,  что  бледнорозовый  раствор
КМп04  после  нескольких  минут  облучения  ста¬
новится  коричневым,  что  указывает  на  образо¬
вание  гидратированной  двуокиси  марганца.  Ко¬
личественное  исследование  этой  реакции  выпол¬
нили  Номото  и  Окуй  [1431а].  Аналогичное  вос¬
станавливающее  действие  наблюдается  при  облу¬
чении  HgCl2  с  добавкой  оксалата  аммония;  при
этом  выпадает  HgCl  [249].  Облучение  воды,
в  которой  растворен  азот,  приводит,  согласно
Бойте  [249],  к  образованию  азотистой  кислоты
и  аммиака;  согласно  Грабару  и  Прюдому  [2918],
при  облучении  воды,  содержащей  CS2,  помимо
коричневых  полисульфидов  и  коллоидной  серы,
образуется  также  H2S.  Наконец,  согласно  Вир-
танену  и  Эллфолку  [4341],  в  ультразвуковом
поле  ионы  Fe+++  под  действием  Н2,  вследствие
диссоциации  молекул  Н2  на  атомы  Н,  восстана¬
вливаются  в  ионы  Fe++.
 Первые  опыты  по  ускорению  при  помощи
ультразвука  процессов  полимеризации  и  кон¬
 *)  Ультразвуковая  размольно-перетирочная  шоко¬
ладная  мельница  производительностью  в  1000—1500  кг
в  час  выпускается  фирмой  «Шеллер  унд  К°»  (Франк¬
фурт).

526
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 денсации  провели  Деман  и  Асбах  [501,  4574].
Оказалось,  что  действие  ультразвука  с  частотой
970  кгц  на  сырую  нефть,  кипящую  при  темпера¬
туре  300—350°,  приводит  к  образованию  нерас¬
творимых  в  маслах  продуктов  полимеризации.
При  этих  реакциях,  которые  наблюдаются  как  для
алифатических  компонентов  нефти,  так  в  мень¬
шей  степени  и  для  ароматических,  ультразвук
действует  как  катализатор,  ускоряющий  ход
реакции,  но  не  меняющий  ее  основного  напра¬
вления.  При  очистке  сырого  бензола  серной
кислотой  при  низких  или  при  высоких  темпера¬
турах  в  автоклавах  под  давлением  дополнитель¬
ное  облучение  ультразвуком  во  всех  случаях
приводит  к  существенному  уменьшению  смо¬
листых  осадков.  Оптимальной  для  этого  слу¬
чая  является  частота  350  кгц.
 Деман  и  Асбах  добились  также  при  помощи
ультразвука  заметного  ускорения  полимеризации
ацетальдегида  в  алдоль  и  высшие  полимеры.  Эти
опыты  дали  следующий  неожиданный  результат:
сначала  при  чистом  ацетальдегиде  наиболее
эффективным  является  ультразвук  с  частотой
1070  кгц;  с  накоплением  же  алдоля  и  высших
полимеров,  которые  образуются  в  ходе  реакции,
более  эффективным  оказывается  ультразвук  с  ча¬
стотой  350  кгц.  Из  этого  следует,  что  для  повы¬
шения  производительности  такие  реакции  нужно
в  зависимости  от  обстоятельств  разбивать  на
ряд  стадий  и  на  различных  стадиях  применять
ультразвук  различных  частот.  Помимо  того,
опыты  Демана  и  Асбаха  показали,  что  при  дей¬
ствии  ультразвуковых  волн  на  такие  химические
процессы  не  безразлично,  имеются  ли  стоячие
или  бегущие  волны.  По-видимому,  стоячие  волны
действуют  сильнее;  правда,  это  можно  объяснить
тем,  что  в  стоячей  волне  давление,  скорость
и  ускорение  принимают  удвоенные  значения
(см.  также  патенты  [1137,  1138]).
 Дальнейшие  опыты  в  этом  направлении  про¬
вели  Островский  и  Стамбау  [3694,  4564].  Они
установили,  что  если  взять  смесь  100  г  стирола,
180  г  воды,  5  г  мыла  и  0,6  г  персульфата  калия,
то  при  облучении  ультразвуком  с  частотой  15
или  500  кгц  и  интенсивностью  0,03  вт/см2
скорость  процесса  полимеризации  удваивается.
Согласно  этим  опытам,  частота  ультразвука  осо¬
бой  роли  не  играет;  интенсивность  же,  наоборот,
должна  превышать  некоторую  критическую  вели¬
чину  для  того,  чтобы  имел  место  эффект  ускоре¬
ния  реакции.  Характерно,  что  при  облучении
ультразвуком  выпадает  так  называемый  период
индукции,  что,  по-видимому,  связано  с  интенсив¬
ным  перемешиванием  жидкости  при  облучении;
увеличение  же  скорости  полимеризации  можно
 объяснить  более  быстрым  распадом  катали¬
заторов.
 Аналогичные  результаты  дает  ультразвуковое
облучение  при  эмульсионной  полимеризации
бутадиена  и  при  получении  низкотемпературных
каучуков  методом  окислительно-восстановитель¬
ной  полимеризации  под  давлением  60  атм.
Сата  и  Харисаки  [3953]  изучали  влияние  уль¬
тразвука  (/=450  кгц)  на  эмульсионную  поли¬
меризацию  винилацетата  в  присутствии  пер¬
сульфата  аммония  в  качестве  катализатора.  Они
также  нашли,  что  по  сравнению  с  обычным  меха¬
ническим  перемешиванием  ультразвук  сущест¬
венно  ускоряет  процесс,  причем  действие  ультра¬
звука  распадается  на  два  этапа:  на  первом  этапе
происходит  растворение  мономеров  в  водной
фазе,  а  на  втором—ускорение  самой  реакции
полимеризации.
 Хенглейн  и  Шульц  [4751]  облучали  ультра¬
звуком  с  частотой  175  кгц  обезгаженньш  раствор
акриламида  и  обнаружили  полимеризацию  с  обра¬
зованием  очень  длинных  цепей;  в  растворах,
содержащих  газы,  этот  эффект  проявлялся  сла¬
бее—образовывались  лишь  продукты  полимери¬
зации  среднего  молекулярного  веса.  Согласно
Хенглейну  и  Шульцу,  полимеризация  как  цеп¬
ная  реакция  является  более  чувствительным  спо¬
собом  доказательства  химической  активности
ультразвука,  чем  все  до  сих  пор  обнаруженные
реакции.
 Ряд  предложений  по  повышению  эффектив¬
ности  катализаторов  при  помощи  облучения
ультразвуком,,  например  путем  повышения  сте¬
пени  дисперсности  катализаторов,  сделали  рус¬
ские  исследователи  [1644,  1911,  1986];  см.  также
патенты  [755,  816,  1267,  3173,  3857,  4140].
 Вопрос  о  том,  в  какой  степени  высокие  дав¬
ления,  возникающие  в  жидкости  при  ультра¬
звуковой  кавитации,  можно  использовать  для
гидрирования,  нуждается  в  более  детальных
исследованиях.  В  литературе  имеется  лишь  крат¬
кое  сообщение  Мёкеля  [3582]  о  том,  что  ему
удалось  при  помощи  ультразвука  при  атмосфер¬
ном  давлении  восстановить  N-метил-аминопро-
пиофенон  в  присутствии  никеля  и  водорода  в
эфедрин,  а  виноградный  сахар  в  присутствии  ни¬
келя  и  платины  в  качестве  катализаторов—
в  d-сорбит.
 Л.РеноиП.  Рено  [4971]  безуспешно  пытались
вызвать  ультразвуком  омыление  различных  эфи¬
ров.
 Чмутов  и  Алексеев  [2633]  с  успехом  приме¬
нили  ультразвук  для  адсорбции  различных
жирных  кислот  на  мелкозернистом  углероде;
при  этом  молекулы  жирных  кислот  под  действием

§  9.  Химические  и  физико-химические  действия  ультразвука
 527
 сил,  возникающих  в  ультразвуковом  поле,  про¬
никают  в  поры  адсорбирующего  вещества.  О  по¬
лучении  металло-органических  соединений  при
помощи  ультразвука  сообщает  Рено  [3846];  он,
например,  указывает  на  то,  что  под  действием
ультразвука  алифатические  и  ароматические
бром-  и  иодпроизводные  вступают  в  соединение
с  магнием.  Из  соответствующих  эфиров  удается
выделить  магнийбромэтил,  магнийбромбутил  и
магнийбромфенил,  не  прибегая  к  предвари¬
тельному  высушиванию.
 Об  очень  интересном  действии  ультразвука
на  образование  коллоидной  серы  в  смеси  раство¬
ра  тиосульфата  натрия  (Na2S203;  0,0012  М)  и  со¬
ляной  кислоты  (0,0024  М)  сообщают  Ла-Мер  и
Йейтс  [1171].  Такой  раствор  в  течение  47±1  мин.
(это  значение  при  опытах  повторяется)  остает¬
ся  прозрачным,  после  чего  наступает  эффект
Тиндаля,  позволяющий  заметить  выпадение  кол¬
лоидных  частиц  серы.  Попытки  изменить  время,
необходимое  для  образования  серы,  путем  тща¬
тельной  дистилляции  воды,  удаления  остатков
газов  и  т.  п.  успехом  не  увенчались.  Напротив,
облучение  раствора  или  использованной  для  него
воды  звуком  увеличило  это  время  вчетверо.  При
этом  удалось  показать,  что  ни  образование  Н202,
ни  еще  какое-либо  химическое  превращение  не
является  причиной  описанного  явления.  Ско¬
рее  дело  выглядит  так,  как  будто  при  облу¬
чении  исчезают  какие-то  существующие  в
воде  «зародыши»,  способствующие  выпадению
серы.
 Согласно  Вейсслеру  [2128],  повторившему
описанные  выше  опыты,  важную  роль  играет  то,
что  облученная  вода  содержит  воздух  или  азот,
в  то  время  как  наличие  кислорода,  углекислоты
или  гелия  роли  не  играет.  Объяснение  этого  явле¬
ния  нашли  Акия,  Номото  и  Окуй  [2294],
установившие,  что  причиной  задержки  выпа¬
дения  серы  служит  образующаяся  под  действием
ультразвука  HN02.  При  этом  HN02  распадается
согласно  уравнению  2HN02—>N024-N0+H20;
далее,  от  N02  отщепляется  атом  О,  который
присоединяется  к  Na2S203  с  промежуточным  об
разованием  02SS0(0H)2;  в  результате  отщепле¬
ния  от  этого  соединения  Н20  образуются  две
молекулы  H2SOs.  Реакция  H2S203^;H2S03+S  за¬
держивает  образование  свободной  серы  до  тех
пор,  пока  H2S03  в  результате  дальнейшего  окис¬
ления  не  переходит  в  H2S04.
 Среди  прочих  реакций,  происходящих  в  уль¬
тразвуковых  полях,  следует  назвать  следующие:
кристаллизация  пересыщенных  и  переохлажден¬
ных  растворов,  впервые  установленная  Вудом
и  Лумисом  [2174],  а  позднее  целым  рядом  иссле¬
 дователей  [105,  226,  247,  248,  482,  483,  1976];
быстрое,  подобное  взрыву  испарение  перегретых
жидкостей  [1717];  понижение  точки  кипения
четыреххлористого  углерода,  толуола,  эфира
и  воды,  достигающее  2°  [1717].
 Согласно  Смит-Йохансону  [4116],  ультра¬
звуковым  облучением  с  частотой  1  мггц  можно  по¬
низить  температуру  замерзания  воды  до  —30°  С.
 Тернер  и  сотрудники  [4299]  наблюдали  при
облучении  звуком  как  .  низкой,  так  и  высокой
частоты  отчетливую  и  быструю  кристаллизацию
сахара  из  пересыщенных  растворов  всех  видов.
Таким  способом  можно  существенно  улучшать
однородность  сахарного  сиропа  и  равномерность
кристаллов  сахара  (см.  также  патент  [2342]).
 Подробные  исследования  влияния  ультра¬
звука  на  процессы  кристаллизации  выполнил
также  Капустин  [3176,  3177,  3179—3182].  Оказа¬
лось,  что,  помимо  ускорения  процесса  кристал¬
лизации,  облучение  ультразвуком  приводит  так¬
же  к  более  тонкой  структуре  кристаллов.  Посто¬
ронние  примеси  и  красящие  вещества  при  приме¬
нении  стоячих  волн  сгоняются  в  узлы  колебаний
[3180].  Облучение  приостанавливает  полиморф¬
ные  превращения  нитрата  аммония  при  крити¬
ческих  температурах  84  и  125°  С  и  даже  изме¬
няет  их  направление.
 Турнье  [4285]  рекомендует  при  выращи¬
вании  кристаллов  применять  кратковремен¬
ное  облучение  раствора  с  тем,  чтобы  разрушить
мешающие  микрокристаллы,  которые  могут  слу¬
жить  зародышами  кристаллизации  (см.  также
[3578]).
 Шмид  и  Еттер  [4998]  показали,  что  под  дей¬
ствием  ультразвука  многие  вещества  дисперги¬
руются  в  воде  столь  тонко,  что  образуют  взвеси
очень  большой  стабильности;  при  добавлении
в  такую  взвесь  осаждающих  реактивов  выпадают
очень  равномерные  осадки,  состоящие  из  весьма
тонких  частиц.  Согласно  Капустину  и  Фоминой
[3182а],  облучение  ультразвуком  существенно
ускоряет  растворение  в  воде  таких  веществ,  как
сахар,  сульфат  меди,  тиосульфат  натрия,  ти¬
мол  и  т.  п.
 Попытки  Эйкена  и  Гюттнера  [573]  воздей¬
ствовать  при  помощи  ультразвука  на  термический
гистерезис,  сопровождающий  превращение  бро¬
мистого  водорода  при  89°  К,  не  дали  результа¬
тов:  характер  гистерезисной  петли  совершенно
не  изменился.
 Лошак,  Фейн  и  Ольсен  [3445]  исследовали
влияние  ультразвуковых  волн  на  пропано¬
воздушное  пламя.  Звук  подводился  к  горелке
снизу  вместе  с  газом.  При  частоте  12,7  кгц  ста¬
бильность  пламени  изменялась,  причем  по  отно¬

528
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 шению  к  потоку,  направленному  против  пламени,
стабильность  повышалась,  а  по  отношению  к  по¬
токам,  сдувающим  пламя  в  сторону,  понижалась.
Скорость  горения  при  этом  не  менялась.  При  пе¬
реходе  к  частоте  18,3  кгц  картина  менялась:
стабильность  по  отношению  к  продольному  пото¬
ку  не  изменялась  вовсе,  а  по  отношению  к  попе¬
речному  потоку,  как  и  на  более  низкой  частоте,
падала.  Опыты  на  более  высоких  частотах  долж¬
ны  были  бы  объяснить  природу  так  называемого
диаметра  продувания  и  влияние  горелки.  К  ана¬
логичным  выводам  пришли  также  Киппенхан
и  Крофт  [4797].
 Садакийо  и  Сираизи  [1784]  и  позднее  Фурбах
[675,  676]  нашли,  что  облучение  ультразвуком
понижает  точку  воспламенения  минеральных  ма¬
сел,  если  к  маслу  добавлены  металлические  при¬
меси,  особенно  медь,  или  если  масло  продувает¬
ся  кислородом.  Причина  влияния  меди  лежит,
по-видимому,  в  усилении  процессов  окисления,
в  результате  чего  высокомолекулярные  составные
части  масла  переходят  в  низкомолекулярные.
Новейшие  опыты  Сакураи  [3936],  исследовавше¬
го  влияние  ультразвука  на  различные  масла
животного  и  растительного  происхождения,пока¬
зали,  что  свойства  масел  существенно  не  меняют¬
ся.  Облученные  масла  представляются  несколько
более  подверженными  самоокислению.  При  облу¬
чении  смесей  масел  с  активной  землей  или  акти¬
вированным  углем  некоторые  масла  оказывались
отбеленными  лучше,  чем  без  облучения  (см.
также  работы  Калоэреаса  [1013,  4787]).
 Неоднократно  наблюдавшееся  помутнение  во¬
допроводной  воды  под  действием  ультразвука
заставило  Бойте,  Фурбаха  и  Сёренсена  [250]
заняться  важным  с  точки  зрения  подготовки  воды
для  паровых  котлов  вопросом  о  возможности
осаждения  при  помощи  ультразвука  примесей,
обусловливающих  жесткость  воды,  в  частности
карбонатов  и  сульфатов  кальция  и  магния.  Дей¬
ствительно,  облучение  позволило  уменьшить
карбонатную  жесткость  воды;  однако  этот  эффект
нужно  приписать  нагреву  воды  в  ультразвуковом
поле.  Напротив,  облучение  раствора  гипса,  кон¬
центрация  которого  составляла  75%  от  насыще¬
ния,  привело  к  помутнению  за  счет  выпадения
гипса;  это  явление  можно  приписать  каким-то
пока  еще  не  ясным  химическим  процессам,  сопро¬
вождающим  облучение  ультразвуком.
 Ричардс  и  Лумис  [  1717j  нашли,  что  неустой¬
чивые  вещества,  как  например  трехиодистый
азот,  при  облучении  их  ультразвуком  в  жидко¬
сти  взрываются.  Заключается  ли  здесь  дело
в  чисто  механическом  или  термическом  действии
ультразвука,  пока  с  определенностью  сказать
 нельзя.  Как  будет  сказано  ниже  (§  11),  о  терми¬
ческом  действии  может  идти  речь  только  в  том
случае,  если  в  жидкости  имеются  пузырьки  газа.
Маринеско  [1290],  повторивший  такие  опыты
с  трехиодистым  азотом,  гремучей  ртутью  и  берто¬
летовым  порошком  (смесь  порошкообразного  уг¬
ля,  серы  и  перхлората  калия),  нашел,  что  эти
вещества  взрываются  в  ультразвуковом  поле  не
только  будучи  помещены  в  несмачивающую  их
жидкость  (бензол,  четыреххлористый  углерод
и  т.  п.),  но  и  будучи  заключены  в  тонкостенную
стеклянную  трубку  или  облатку  из  коллодия  или
целлофана  и  приведены  в  соприкосновение  с  мас¬
ляным  фонтаном,  созданным  ультразвуковым
излучателем.  Боболев  и  Харитон  [292],  действуя
ультразвуком  (/=750  кгц),  вызвали  взрыв
капли  NC13.
 Маринеско  приписывает  воспламенение  упо¬
мянутых  веществ  ударному  действию  звуковой
волны.  Основанием  для  этого  может  служить  тот
факт,  что  при  большой  силе  звука  мы  имеем  дело,
как  правило,  с  волнами  конечной  амплитуды,
форма  которых,  т.  е.  распределение  плотности
и  давления,  не  синусоидальна,  а  пилообразна,
причем  задние  фронты  всегда  более  пологи,  а  пе¬
редние  более  круты.
 Лучше  всего,  пожалуй,  в  этом  можно  убедить¬
ся,  рассматривая  движение  газа  в  трубе  -перед
скользящим  в  ней  поршнем  сначала  при  медлен¬
ном,  а  затем  при  быстром  его  возвратно-поступа-
тельном  движении.  Если  поршень  за  время  t  мед¬
ленно  передвигается  вправо  на  расстояние  х,
то  находящиеся  перед  ним  частицы  газа  также
передвигаются  вправо  со  скоростью  u=x!t.
Перед  поршнем  возникает  сжатие,  распространя¬
ющееся  вправо  со  скоростью,  равной  скорости
звука.  По  мере  ускорения  движения  поршня  от
него  исходят  все  новые  возмущения,  распростра¬
няющиеся  теперь  в  среде,  которая  сама  движется
в  том  же  направлении  и  в  которой  к  тому  же  повы¬
шено  давление,  а  следовательно,  и  температура.
Поэтому  новые  возмущения  распространяются
с  большей  скоростью  и  догоняют  возмущения,
идущие  впереди,  так  что  давление  в  начале  вол¬
ны  резко  возрастает  и  здесь  возникают  большие
градиенты  давлений.  Описанный  процесс  имеет
место  лишь  при  уплотнении  среды  перед  порш¬
нем.  Пусть  теперь  поршень  движется  справа
налево;  при  этом  справа  от  него  возникает  раз¬
режение  газа,  распространяющееся  вправо,  как
волна  разрежения,  хотя  сами  по  себе  частицы
газа  движутся  влево.  Из-за  уменьшения  давле*
ния  скорость  звука  падает,  следующее  возмуще¬
ние  распространяется  вправо  медленнее,  чем
предыдущее,  и  т.  д.,  так  что  эти  возмущения

§  9  Химические  и  физико-химические  действия  ультразвука
 529
 Фиг.  577.  Искаже¬
ние  формы  волны  ко¬
нечной  амплитуды.
 уже  не  могут  догнать  возмущения,  идущие  впе¬
реди.
 Легко  понять,  что  описанный  процесс  может
возникнуть  лишь  в  тех  случаях,  когда  амплитуда
колебаний  излучателя,  а  следовательно,  и  частиц
среды  достаточно  велика,  что  возможно  в  ультра¬
звуковых  волнах  большой  мощности.  При  этом
мы  имеем  дело  с  волнами  конечной  амплитуды.
На  фиг.  577  изображено  первоначально  синусо¬
идальное  распределение  скоростей  частиц  среды
вдоль  направления  распространения  волны
(сплошная  кривая).  В  соответствии  с  вышесказан¬
ным  области  больших  скоростей  частиц  А  переме¬
щаются  в  пространстве  быстрее,  чем  область
малых  скоростей  В,  и  рас¬
пределение  скоростей  при¬
обретает  пилообразную
форму,  показанную  на
фиг.  577  пунктирной  ли¬
нией.  Мы  имеем  здесь  не¬
которую  аналогию  с  мор¬
ским  прибоем.
 С  точки  зрения  рассмат¬
риваемого  здесь  вопроса
 о 	распространении  ультра¬
звуковых  волн  в  жидко¬
сти  важно,  что  в  тех  точках,  где  колеба¬
тельная  скорость  частиц  изменяется  особенно
резко,  возникают  очень  большие  градиенты  дав¬
лений.  Одновременно  в  этих  точках  возникают
и  очень  большие  ускорения.  Важно  установить,
на  каком  расстоянии  от  излучателя  образуются
эти  «точки  разрыва».  Распространение  волн
конечной  амплитуды  теоретически  было  иссле¬
довано  Риманом1).
 Новейшие  исследования  в  этой  области  были
выполнены  Рокаром  [1740]  для  труб  у  рупоров,
Феем  [586]  для  волн  слышимого  диапазона  в  воз¬
духе,  Бикаром  [282]  для  ультразвуковых  волн
в  жидкостях  и  Пфримом  [1564]  в  общем  случае.
 Расстояние  от  излучателя  d,  на  котором  в  вол¬
не  образуется  поверхность  разрыва,  зависит  от
скорости  распространения  звука  с  и  других  кон¬
стант  среды  (*=CV/CV  для  газов  и  е=1  +  Ыа2—
для  жидкостей,  где  а  и  Ь  определяются  из
выражения  Ар=а&р—£?Ар2,  связывающего  изме¬
нения  плотности  Ар  и  давления  Ар)  и  от
 х)  В.  R  i  е  m  а  п  п,  Uber  die  Fortpflanzung  ebener
Luftwellen  von  endlic.her  Schwingungsweite,  Abhand-
lungen  d.  Ges.  d.  Wiss.  zu  Gottingen,  1860,  S.  8.  Более
подробные  сведения  о  волнах  конечной  амплитуды  мож¬
но  также  найти  в  работах  Бикара  [282J,  Фубини-Гирона
[671]  и  Гейгера  и  Шееля  [Geiger,  S  с  h  е  е  1,
Handbuch  der  Physik,  Bd.  VII,  Berlin,  1927,  S.  322).  (Cm.
также  P  и  м  а  н,  Сочинения,  М.,  1948,  стр.  376.—Прим.
ред.)
 34 	л.  Бергман
 величины  ускорения  излучателя  звука,  т.  е.  от
частоты  /  или  длины  волны  X  и  амплитуды  коле¬
баний  излучателя  А.  Имеют  место  следующие
соотношения:
для  газов
 Величина  е,  согласно  Бикару  [282],  состав¬
ляет:  для  воды—3,  для  бензола—5,7,  для  хлоро¬
форма—4,5,  для  эфира—7,54.  Если  частота
равна  5-102  кгц,  а  амплитуда  колебаний  излуча¬
теля  равна  10-5  см,  то  в  воде  (с=1500  м/сек)
величина  d  оказывается  равной  72  см,  а  в  бензо¬
ле  (£=1310  м/сек)  d=30  см\  при  вдвое  более
высокой  частоте  d  соответственно  равно  12  и
 7,5 	см.  В  этих  расчетах  не  учитывается  вязкость
жидкости,  т.  е.  коэффициент  поглощения  звука
в  ней,  за  счет  которого  истинные  значения  d
оказываются  несколько  большими.
 Можно  далее  показать,  что  ширина  области,
в  которой  существуют  большие  градиенты  скоро¬
сти  и  давления,  определяемые  большой  крутиз¬
ной  фронта  звуковой  волны,  в  первом  приближе¬
нии  определяется  выражением
 где  7]—вязкость  жидкости,  р0—плотность  ее
в  состоянии  покоя,  а  А—амплитуда  звуко¬
вых  колебаний.  Описанная  выше  форма  волны
стабильна  лишь  при  6<Х.  Таким  образом,
всегда  можно  установить,  имеет  ли  звуковая
волна  на  заданном  расстоянии  от  излучателя
такую  искаженную  форму.
 Рено  [3847]  недавно  повторил  опыты  Марине-
ско  на  десяти  различных  взрывчатых  веществах,
которые  он  подвергал  облучению  при  частоте
 1 	мггц  и  силе  звука  100  вт/см2.  Опыты  Рено  не
увенчались  успехом,  хотя  вещества  подвергались
облучению  как  в  сухом  состоянии,  так  и  будучи
диспергированы  в  воде.  Тот  факт,  что  исследо¬
ванные  вещества  не  взрывались,  Рено  объясняет
большим  различием  между  частотой  ультразву¬
ка  и  молекулярной  собственной  частотой  взрыв¬
чатых  веществ.  Не  дало  успеха  и  создание  в  ди¬
намите  небольших  воздушных  полостей,  воз¬
буждавшихся  на  резонансе.
 Маринеско  и  Триллат  [1299]  нашли,  что  при
воздействии  сильных  ультразвуковых  волн  с  ча¬

530
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 стотой  порядка  1000  кгц  на  смесь  насыщенных
растворов  хлористой  ртути  и  оксалата  аммония
(раствор  Эдера)  из  раствора  выпадает  суле¬
ма,  количество  которой  тем  больше,  чем  выше
частота  и  чем  дольше  воздействие  ультразвука.
Происходящая  при  этом  реакция  аналогична  той,
которая  происходит  при  освещении  раствора
ярким  светом.  Те  же  исследователи  установили
заметное  действие  ультразвуковых  волн  на  гото¬
вые  фотографические  эмульсии.  Незасвеченная
пластинка  покрывалась  вуалью  и  на  ней  наблю¬
далось  заметное  почернение,  в  то  время  как
засвеченная  пластинка  после  облучения  ультра¬
звуком  и  проявления  оказывалась  более  почер¬
невшей,  чем  необлученная.
 На  фиг.  578  изображена  экспериментальная
установка,  использованная  Маринеско  и  Реджа-
ни  [1298]  для  количественного  исследования
указанного  явления.  В  масляной  ванне  ультра¬
звукового  излучателя  О  помещается  светонепро¬
ницаемый  медный  сосуд  G,  имеющий  снизу  слю¬
дяное  окно  для  доступа  ультразвуковых  волн.
Снаружи  сосуд  охлаждается  проточной  водой.  В
сосуде,  заполняемом  водой  или  проявителем,  под
углом  к  направлению  распространения  звуко¬
вых  волн  укреплена  фотопластинка  Р.  Вследствие
образования  стоячих  волн  почернение  пластинки
под  действием  ультразвука  имеет  вид  полос.
 Зависимость  степени  почернения  от  логарифма
времени  в  минутах  изображена  на  фиг.  579.  Наи¬
более  сильное  почернение  происходит  в  концен¬
трированном  проявителе.  Ход  кривой  почернения
 Фиг.  578.  Эксперименталь¬
ная  установка  для  иссле¬
дования  почернения  фото¬
пластинок  под  действием
 ультразвука. 	'
 совершенно  такой  же,  как  и  при  освещении  фото¬
пластинок.  Можно  различить  «область  недодерж¬
ки»,  область  «нормальной  экспозиции»,  и,  нако¬
нец,  наверху  (горизонтальный  участок  кривой)
«область  передержки».  При  очень  длительном
воздействии  звука  (порядка  10  час.)  наблюдается
также  явление  соляризации.
 Маринеско  [1291]1)  объясняет  такое  фотохи¬
мическое  действие  ультразвука  активацией,  обу¬
словленной  столкновениями  между  молекулами
солей  серебра.  Температурный  эффект  не  может
оказывать  влияния,  так  как  опыт  производится
в  хорошо  обезгаженной  воде  при  температуре
 Фиг.  579.  Зависимость  обусловлен¬
ного  действием  ультразвука  почер¬
нения  фотопластинок  от  длительно¬
сти  звукового  воздействия.
 А—пластинка  в  дистиллированной  воде,
 В—в  разбавленном  проявителе,  С—в  кон¬
центрированном  проявителе.
 4°  С.  В  этом  случае  местные  повышения  темпера¬
туры,  обусловленные  адиабатическим  сжатием,
пренебрежимо  малы.  Само  собой  разумеется,  что
сила  звука  при  таких  опытах  должна  быть
настолько  мала,  чтобы  фотопластинка  не  засвечи¬
валась  непосредственно  люминесценцией,  выз¬
ванной  кавитацией.  Согласно  новейшим  исследо¬
ваниям  Пинуара  и  Пурадье  [3777],  важную  роль
в  описанных  явлениях  играют  химические  про¬
цессы,  происходящие  под  действием  звуковых
волн  в  проявителе.
 Маринеско  и  Реджани  исследовали  далее
действие  ультразвука  на  светочувствительные
слои  фотоэлементов.  Лишь  у  вакуумных  фото¬
элементов  с  цезиевыми  и  натриевыми  катодами
облучение  ультразвуком  вызывает  фототок,
который  в  короткое  время  достигает  максимума
и  затем  медленно  падает  до  нуля.  У  фотосопротив¬
лений  и  фотоэлементов  с  запирающими  слоями
этот  эффект  не  наблюдается.  Однако  эти  данные
еще  слишком  ненадежны,  чтобы  искать  им
объяснение.
 х)  Исчерпывающее  описание  этих  опытов  и  теория
приведены  в  работе  Маринеско  (N.  Marinese  о,
Proprietes  des  ultra-sons,  v.  2,  Paris,  1937,  p.  28).

§  10.  Действие  ультразвука  на  электрохимические  процессы 	531
 §  10.  ДЕЙСТВИЕ  УЛЬТРАЗВУКА  НА  ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКИЕ  ПРОЦЕССЫ
 На  протяжении  ряда  лет  неоднократно  отме¬
чалось  действие  ультразвуковых  колебаний  на
электрохимические  процессы1).  Возникающие
при  этом  явления  можно  разделить  на  следующие
основные  группы:
 1. 	Процессы,  которые  под  действием  ультра¬
звука  происходят  на  электродах  гальванических
элементов.
 2. 	Процессы,  происходящие  в  самом  электро¬
лите  под  действием  ультразвука.
 3. 	Обусловленные  ультразвуком  электро-
кинетические  процессы.
 Рассмотрим  последовательно  явления  каждой
из  этих  групп.
 1. 	Процессы,  которые  под  действием  ультра¬
звука  происходят  на  электродах  гальванических
элементов.  Еще  в  1934  г.  Моригучи2)  установил,
что  под  действием  ультразвука  понижается  элек¬
трическое  напряжение,  необходимое  для  элек¬
тролиза  воды  между  платиновыми  электродами,
причем  этот  эффект  особенно  велик  при  интенсив¬
ном  облучении  анода.  Согласно  патенту  Датта
[534],  представляется  возможным  при  помощи
ультразвука  настолько  понизить  перенапряжение
водорода  у  катода,  что  удастся  осаждать  алюми¬
ний  и  магний  из  водных  растворов.  Правда,  прак¬
тические  результаты  пока  отсутствуют.  Марине¬
ско  [1288]  наблюдал,  что  интенсивное  облучение
ультразвуком  металлической  пластинки,  обра¬
зующей  электрод  гальванического  элемента,
вызывает  изменение  электродвижущей  силы
элемента  и  увеличение  напряжения  растворения
облучаемого  металла.
 Шмид  и  Эрет  [1864]  в  1937  г.  впервые  более
точно  исследовали  влияние  ультразвука  на  потен¬
циал  электролитического  выделения  газов;  они
использовали  установку,  схематически  изобра¬
женную  на  фиг.  580.  Сосуд,  в  котором  произво¬
дится  опыт,  представляет  собой  опрокинутый  сте¬
клянный  рупор,  дно  которого  закрыто  туго  на¬
тянутой  коллодиевой  пленкой,  пропускающей
ультразвуковые  волны.  Электродом,  на  котором
должен  измеряться  потенциал,  служит  массив¬
ный  металлический  цилиндр  диаметром  10  мм,
соприкасающийся  с  электролитом  лишь  своим
дном.  Анод  выполнен  в  виде  платинового  кольца.
Вывод  от  катода,  идущий  к  находящемуся  вне
звукового  поля  нормальному  электроду,  вытянут
 *)  Обстоятельный  обзор  электрохимических  дей¬
ствий  ультразвука  можно  найти  в  работе  Егера
и  Ховорки  [5106].
 2)Moriguchi,  Journ.  chem.  SocM  Japan,  55,
751  (1934;.
 в  виде  капилляра.  Рупорообразная  форма  всего
сосуда  служит  не  только  для  увеличения  интен¬
сивности  звукового  поля,  но  и  для  получения
плоских  звуковых  волн.  Опыты  показали,  что
катодный  потенциал  выделения  водорода  неза¬
висимо  от  материала  катода  (исключая  магний)
 Фиг.  580.  Установка  для  исследования  влияния
ультразвука  на  потенциал  электролитического  выде¬
ления.
 изменяется  под  действием  ультразвука,  причем
при  малой  интенсивности  звук  оказывает  слабое
поляризующее,  а  при  большой  интенсивности—
сильное  деполяризующее  действие;  при  этом  при
малой  плотности  тока  имеется  особо  сильно  вы¬
раженный  скачок  потенциала.
 Последний  отчетливо  виден  на  кривых,  пред¬
ставленных  на  фиг.  581.  По  оси  абсцисс  здесь
отложена  сила  тока  в  колебательном  контуре
генератора,  являющаяся  мерой  силы  звука.  Ни¬
келевый  катод  помещался  в  растворе  сульфата
никеля,  подкисленного  лимонной  кислотой  до
значения  pH,  равного  4,2.  Изображенные  на
фигуре  кривые,  хорошо  повторявшиеся  в  опытах,
относятся  к  плотностям  тока,  составляющим  2,5,
3,75  и  8,75  ма!см2.
 34*

532 	Глава 	VI. 	Различные 	применения 	ультразвука
 Деполяризующее  действие  может  в  некоторых
случаях  оказаться  столь  большим,  что  водород
выделяется  при  напряжениях,  лежащих  ниже
обратимого  равновесного  потенциала.  Аналогич¬
ным  образом  можно  наблюдать,  хотя  и  менее
ярко  выраженную,  деполяризацию  и  при  анод¬
ном  выделении  кислорода  и  хлора  на  платине.
Шмид  и  Эрет  объясняют  эти  явления  тем,  что
вследствие  кавитации,  возникающей  под  воздей¬
ствием  ультразвука  на  границе  электрод—жид¬
кость,  из  катода  в  какой-то  мере  выделяется  во¬
дород.  В  пользу  этого  предположения  говорит  тот
 Фиг.  581.  Зависимость  катодного  по¬
тенциала  раствора  сульфата  никеля  от
силы  звука  при  плотностях  тока  2,5,
 3,75  и  8,75  ма/см2.
 факт,  что  скачок  катодного  потенциала  проис¬
ходит  в  тот  момент,  когда  становится  слышен
кавитационный  шум.  Влияние  ультразвука  на
потенциал  выделения  водорода  позднее  исследо¬
вал  Пионтелли  [1604].  Полученные  им  резуль¬
таты  в  основном  совпадают  с  результатами  Шмида
и  Эрета.
 Недавно  Егер,  Ой  и  Ховорка  [5107]  вновь
вернулись  к  этому  вопросу.  Они  поставили  экспе¬
рименты  с  установкой,  схема  которой  изобра¬
жена  на  фиг.  582.  Электродами  здесь  служат
платиновые  проволоки,  омываемые  водородом.
Для  уменьшения  плотности  тока  концы  проволок,
образующих  катоды,  выполнены  в  виде  малень¬
ких  шариков.  Перед  опытом  электроды  тщатель¬
но  очищаются.  Весь  гальванический  элемент
помещается  в  большом  сосуде  с  водой,  в  котором
поддерживается  постоянная  температура.  Тол¬
щина  стенок  сосуда  самого  элемента  составляет
лишь  0,05  мм;  таким  образом,  звуковые  волны
 проникают  в  сосуд  практически  беспрепятствен¬
но.  Наружная  поверхность  сосуда  посеребрена
для  защиты  от  электростатических  помех,  созда¬
ваемых  излучателем  звука.
 Фиг.  582.  Установка  для  исследования
процессов,  вызываемых  ультразвуком  на
электродах  гальванического  элемента.
 Фиг.  583.  Зависимость  действия  ультразвука  на  пере¬
напряжение  водорода  у  платинового  катода  в  нормаль¬
ном  растворе  НС1  от  плотности  протекающего  через
элемент  тока  i.
 А—до  облучения  ультразвуком,  В—после  облучения,  С—во
время  облучения.
 На  фиг.  583  изображены  графики  зависимости
перенапряжения  у  катода  от  логарифма  плотно¬
сти  тока;  кривая  А  получена  до  облучения  уль¬
тразвуком,  кривая  В—после  облучения  ультра-

§  10.  Действие  ультразвука  на  электрохимические  процессы
 533
 звуком  (/=300  кгц,  J=  1  вт/см2)  и  кривая  С—
во  время  облучения.  Напряжение  измерялось
в  течение  промежутка  времени  3  мксек.,  после
того  как  ток  протекал  через  элемент  в  продол¬
жение  1800  мксек.  и  при  помощи  лампового
выключателя  выключался  на  200  мксек.  Не¬
трудно  видеть,  что  под  действием  ультразвука
перенапряжение  водорода  понижается  на  посто¬
янную  величину,  причем  наклон  кривой,  опре¬
деляемой,  согласно  Тафелю,  уравнением
 s  =  а  -j-  Ъ  lg  i 	(365)
 (i—плотность  протекающего  через  элемент  тока),
не  меняется.  Следовательно,  облучение  ультра¬
звуком  сказывается  на  величине  коэффициента  а.
 В  табл.  109  приведены  значения  коэффициен¬
тов  а  и  b  для  трех  различных  электролитов  в  трех
случаях:  до  облучения  ультразвуком,  во  время
облучения  и  после  выключения  ультразвука.
 Легко  видеть,  что  состав  электролита  особой  ро¬
ли  не  играет,  но  с  увеличением  плотности  рас¬
твора  эффект  несколько  увеличивается.
 Причину  деполяризующего  действия  ультра¬
звука  Егер  и  сотрудники  видят  в  понижении
градиентов  концентрации  растворенных  в  элек¬
тролите  у  катода  молекулярного  водорода  и  ио¬
нов  водорода,  а  также  в  удалении  необратимо
адсорбируемых  катодом  веществ.  Егер  и  Ховорка
 Таблица  109
 СРЕДНИЕ  ЗНАЧЕНИЯ  КОЭФФИЦИЕНТОВ  а  И  b  В  УРАВНЕНИИ  ТАФЕЛЯ  ДЛЯ
РАЗЛИЧНЫХ  ЭЛЕКТРОЛИТОВ  ПРИ  ОБЛУЧЕНИИ  УЛЬТРАЗВУКОМ  И  БЕЗ  ОБЛУЧЕНИЯ
 зависимости  эффекта  от  частоты  звуковых  коле¬
баний  и  установил,  что  сколько-нибудь  опреде¬
ленного  влияния  частота  не
оказывает.  Ролл,  как  и  дру¬
гие,  пришел  к  выводу,  что
понижение  потенциала  осаж¬
дения  при  облучении  ультра¬
звуком  обусловлено  в  первую
очер  ед  ь 	пер  емешив  ающим
 действием  звуковых  колеба¬
ний,  которое,  как  и  вся¬
кое  механическое  перемеши¬
вание,  способствует  более
быстрому  удалению  с  поверх¬
ности  катода  возникающих
при  электролизе  пузырьков
газа.
 Недавно  Линдстрём  [4845]
обнаружил,  что  ультразвуко¬
вые  колебания  вызывают  по¬
явление  электрического  на¬
пряжения.  Схема  его  прибора
показана  на  фиг.  584.  Элек¬
трод  Ег  является  здесь  отра¬
жателем  звука,  а  электрод  Е2
представляет  собой,  акустически  прозрачное
окно.  Электрод  Ег  может  перемещаться  при
помощи  микрометрического  винта  М  и  устанав¬
ливается  так,  чтобы  у  Ег
имел  место  узел,  а  у  Е2—
пучность  колебаний.  Для  се¬
ребряных  электродов,  погру¬
женных  в  раствор  AgN03  с
концентрацией  0,1  н.,  при  си¬
ле  звука  1  вт/см2  напряжение
на  электродах  составляет,  со¬
гласно  Линдстрёму,  3±2  мв,
причем  потенциал  электрода,
расположенного  в  узле  коле¬
баний,  положителен  относи^
тельно  электрода,  располо¬
женного  в  пучности  колебаний,
В  этой  связи  нужно  упо¬
мянуть  работу  Мэзона,  Бидди-
ка  и  Бойда  [3496],  согласно
которой  под  действием  облу¬
чения  ультразвуком  меняется
относительное  содержание  водорода  и  дейтерия
при  электролизе  в  растворе  сульфата  натрия.  Так,
например,  при  плотности  тока  10~2  а^см2  и  тем¬
пературе 	25°  С 	коэффициент  разделения
 а  =  (Hg/Dg)/(Hf/Df)  возрастает  от  4,7  до  6,3.
(Здесь  Нд  и  Dg—концентрация  атомов  соответ¬
ственно  водорода  и  дейтерия  в  газе,  а^и  Df—
концентрация  тех  же  атомов  в  электролите.)
 Фиг.  584.  При¬
бор  для  измерения
электрических  на¬
пряжений,  возни¬
кающих  в  электро¬
лите  при  наличии
стоячей  ультра¬
звуковой  волны.
 Электролит
 До  облуче¬
ния  ультра¬
звуком
 Bo  время  облучения
ультразвуком
 После  облучения
ультразвуком
 ai
 bi
 02
 кех=ач—а\
 аз
 Ьз
 А  в2=а  з—
 0,107
 н.
 H2S04  .  .  .
 0,12
 0,028
 о
 о
 со
 <1
 0,03
 —0,023
 0,10,
 0,03
 -0,01*
 1,07
 н.
 H2S04  .  .  .
 0,10
 0,021
 0,068
 0,02
 —0,032
 0,078
 0,02
 -0,022
 0,01
 н.
 k2so4  .  .  .
 о,п
 0,028
 СЭ
 о
 00
 со
 0,03
 —0,02,
 0,093
 0,03
 —0,01,
 1,0
 н.
 k2so4  .  .  .
 0,15
 0,035
 0,112
 0,03
 -0,038
 0,12,
 0,03
 —0,024
 0,10
 н.
 HC1  .  .  .  .
 0,12
 0,029
 0,097
 0,03
 —0,023
 0,108
 0,03
 О
 сГ
 1
 1,0
 н.
 HC1  ....
 0,11
 0,026
 о
 00
 CD
 ‘о
 0,03
 0
 со
 о
 сГ
 1
 CD
 О
 СО
 о
 0,03
 —0,02о.
 5,0
 н.
 HC1  .  .  .  .
 0,12
 0,031
 0,083
 0,03
 —0,037
 0,095
 0,03
 —0,026
 [5106]  теневым  методом  также  обнаружили  изме¬
нения  концентрации  у  катода,  возникающие  в
пучностях  стоячей  звуковой  волны,  ориентиро¬
ванной  параллельно  поверхности  катода.
 Деполяризующее  действие  ультразвука  при
электролитическом  осаждении  никеля,  меди  и  се¬
ребра  в  различных  условиях  исследовал  также
Ролл  [3879,  3880].  Он  уделил  особое  внимание

534
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Этот  эффект  также  можно  объяснить  более  бы¬
стрым  удалением  пузырьков  газа  с  катода  и,  как
следствие,  уменьшением  обмена  между  газом
и  электролитом  у  поверхности  катода.
 Помимо  понижения  потенциала  осаждения,
обнаруживаемого  измерениями  постоянного  на¬
пряжения,  облучение  ультразвуком  электрода
гальванического  элемента  приводит  также  к  по¬
явлению  переменной  разности  потенциалов  ме¬
жду  электродом  и  электролитом,  изменяющейся
в  такт  с  частотой  звука;  это  явление  впервые
обнаружил  Никитин  [1411—1414],  работавший
в  диапазоне  слышимых  частот.  Егер,  Бугош,
 Фиг.  585.  Зависимость  переменного  напря¬
жения  на  катоде  гальванического  элемента,
возникающего  под  действием  ультразвука,
от  плотности  тока.
 Дитрик  и  Ховорка  [4487,  4494,  4495,  4675]  не¬
давно  исследовали  этот  эффект  в  ультразвуковом
диапазоне.  Развиваемое  на  электроде  переменное
напряжение  составляет  всего  10~8  в  на  1  дин/см^,
и  измерение  его  даже  при  звуковых  давлениях
порядка  106  дин/см*  оказывается  не  очень  про¬
стым,  так  как  на  электроде  возникает  большее
напряжение  за  счет  индукционных  наводок  от
излучателя,  чем  за  счет  исследуемого  эффекта.
Поэтому  Егер  и  сотрудники  применили  импульс¬
ный  метод.  Благодаря  конечной  скорости  рас¬
пространения  звуковых  волн  при  импульсном
методе  оказывается  возможным  отделить  акусти¬
ческий  эффект  от  высокочастотных  наводок
со  стороны  излучателя  и  производить  измерения
в  те  моменты  времени,  когда  излучатель  выклю¬
чен.  Применявшийся  при  этих  исследованиях
гальванический  элемент  по  конструкции  был
аналогичен  элементу,  изображенному  на  фиг.  582.
 На  фиг.  585  показана  зависимость  перемен¬
ного  напряжения  на  катоде,  помещенном
в  0,001  н.  раствор  НС1,  от  плотности  тока  при
 трех  значениях  силы  звука.  Легко  видеть,  что
эффект  возрастает  как  с  увеличением  силы
звука,  так  и  с  увеличением  плотности  тока.  Он
зависит  от  проводимости  электролита  и  не  зави¬
сит  от  материала  электрода.  Причиной  описан¬
ного  эффекта  является  пульсация  в  такт  со
звуковыми  колебаниями  пузырьков  газа,  распо¬
ложенных  у  электрода  и  на  его  поверхности,  бла¬
годаря  чему  меняется  протекающий  сквозь  эле¬
мент  постоянный  ток.  Насыщение,  наступающее
с  увеличением  плотности  тока  (см.  фиг.  585),
можно  объяснить  тем,  что  при  этом  растет  плот¬
ность  облачка  пузырьков  газа  у  электрода,  кото¬
рое  рассеивает  звуковые  волны,  экранируя  тем
самым  электрод.
 Такой  поляризованный  водородный  элек¬
трод,  имеющий  форму  проволочки,  в  принципе
может  быть  использован  для  измерения  силы
звука.  Электромагнитные  наводки  от  излуча¬
теля  ультразвука  устраняются  путем  модуля¬
ции  постоянного  тока  низкой  частотой.  Это  позво¬
ляет  отличить  эффект,  создаваемый  звуковыми
волнами,  от  смодулированных  высокочастот¬
ных  наводок.  Согласно  Егеру  и  Ховорке  [4494],
таким  способом  можно  измерять  силу  звука
от  10-12  вт/см2  и  больше.
 С  различных  сторон  было  исследовано  влия¬
ние  ультразвука  на  электролитическое  осажде¬
ние  металлов.  Юнг  и  Керстен  [2196J  возбуждали
при  электролизе  стоячую  звуковую  волну  с  часто¬
той  1,7  мггц,  ориентированную  параллельно
поверхности  катода,  и  обнаружили,  что  на  катоде
образуются  возвышения  осажденного  металла,
имеющие  форму  полосок  и  отстоящие  друг  от
друга  на  половину  длины  волны.  Этот  опыт  повто¬
рили  Ролл  и  Шраг  [3881],  а  также  Линдстрём
[4845]  (фиг.  586).  Осаждение  металла  происхо¬
дит  главным  образом  в  пучностях  колебаний,
где  имеет  место  наиболее  сильное  перемешива¬
ние  электролита.
 Исследования  Ролла  [3879,  3880],  Мюллера
и  Кусса  [3596]  и  Леви  [4845]  показали,  что  под
действием  ультразвука  может  существенно  изме¬
няться  и  структура  осажденного  на  катоде  ме¬
талла.  Так,  например,  согласно  Мюллеру  и
Куссу,  при  возбуждении  высокочастотных  коле¬
баний  в  теле  катода  осаждающийся  на  нем  при
электролизе  металл  образует  возвышения  повы¬
шенной  прочности  и  лучшей  структуры,  подобно
тому  как  это  имеет  место  при  возбуждении  зву¬
ковых  волн,  ориентированных  параллельно  по¬
верхности  катода,  в  самом  электролите.
 Согласно  Роллу,  при  осаждении  никеля
участки  блестящего  слоя  с  увеличением  силы
звука  возникают  при  все  большей  плотности

§  10.  Действие  ультразвука  на  электрохимические  процессы
 535
 тока.  Если  в  обычных  условиях  никель  оса¬
ждается  в  виде  блестящего  слоя  при  2,7  ма/см2,
то  при  облучении  ультразвуком  с  интенсивно¬
стью  0,3  вт/см2  блестящие  слои  образуются
при  плотности  тока  40  ма/см21.  Причину  этого
явления  Ролл  видит  в  перемешивающем  дей¬
ствии  ультразвука,  снижающем  уменьшение
 Фиг.  586.  Осаждение  сереб¬
ра  на  катоде  в  ванне  с  циани¬
стым  калием  под  действием
стоячей  ультразвуковой  волны
(f=  560  кгц,  J=  3  вт/см2).
 плотности  ионов  металла  в  электролите  на  гра¬
нице  жидкость  —  металл  и  в  изменении  угла  паде¬
ния  ионов  на  поверхность  металла.  Если  звуко¬
вая  волна  распространяется  параллельно  поверх¬
ности  катода,  то  ионы  металла  приобретают  коле¬
бательную  скорость  вдоль  направления  распро¬
странения  звуковой  волны,  складывающуюся
со  скоростью,  обусловленной  действием  элек¬
трического  поля.  Поэтому  ионы  падают  на  катод
не  нормально,  а  под  некоторыми  углами,  отлич¬
ными  от  прямого.  Для  получения  блестящего
слоя  требуется  некоторый  определенный  угол
падения  ионов,  которого  при  заданной  плот¬
ности  тока  можно  добиться,  регулируя  интен¬
сивность  ультразвукового  облучения.  Правиль¬
ность  такой  теории  остается  пока  сомнительной,
так  как  проверить  ее  мешает  сложность  всего
процесса.
 В  настоящее  время  неясно  также,  в  какой
мере  облучение  ультразвуком  меняет  кристал¬
лическую  структуру  металлических  слоев,  полу¬
чаемых  при  электролитическом  осаждении.  Рум-
мель  и  Шмитт  [1771]  установили,  что  при  галь¬
ваническом  осаждении  меди  облучение  катода
ультразвуком  увеличивает  зерна  осажденного
металла;  Леви  [3425],  напротив,  нашел,  что
 кристаллическая  структура  осажденного  серебра
под  действием  ультразвука  становится  более
тонкой.
 На  фиг.  587  показана  увеличенная  в  500  раз
фотография  слоя  серебра,  осажденного  из  рао-
твора  цианистого  калия.  Толщина  слоя  соста¬
вляет  100  р.;  он  получен  в  различных  условиях,
но  при  постоянной  плотности  тока,  равной
 Фиг.  587.  Слой  серебра  толщиной
100  {х,  осажденный  в  ванне  с  циани¬
стым^  калием  при  различных  усло¬
виях  (плотность  тока  20  ма/см2;
 Х500)  (по  Роллу).
 Л—при  действии  ультразвука  и  переме¬
шивании,  В—при  сильном  механическом
перемешивании,  С—при  действии  ультра¬
звука  (f=34  кгц,  J=  0,3  вт/см2),  D—при
покоящемся  электролите,  Е—латунная
подложка,  F—стеблевидные  кристаллы  и
двойниковая  структура,  G—стеблевидные
кристаллы.
 20  ма/см2.  Слой  1  получен  при  покоящемся  элек¬
тролите  и  состоит  из  длинных  стеблевидных
кристаллов.  Слой  2  получен  при  облучении  уль¬
тразвуком  (/=34  кгц,  </=0,3  вт/см2)\  он  более
груб  и  содержит  вкрапления  двойниковой  струк¬
туры.  При  осаждении  слоя  3  электролит  перед
катодом  подвергался  интенсивному  перемеши¬
ванию,  а  при  осаждении  слоя  4  к  перемешиванию
добавлялось  ультразвуковое  облучение.  Послед¬
ние  два  слоя  мало  отличаются  от  слоя  2,  получен¬
ного  при  воздействии  только  ультразвуком.
 Изображенные  на  фотографии  слои  полу¬
чены  в  отсутствие  кавитации  в  электролите.
Если  увеличить  силу  звука  до  появления  кави¬
тации,  то  процесс  затрагивает  поверхность  ка¬
тода  и  осажденный  электролитически  металл
диспергируется  в  жидкости  (см.  §  5,  п.  2  настоя¬

536
 Глава  VL  Различные  применения  ультразвука
 щей  главы).  При  этом  на  поверхности  катода
образуются  маленькие  отверстия,  обусловлен¬
ные  кавитацией1).
 В  этой  связи  нужно  упомянуть  опыты  Шмида
и  Эрета  [1862],  согласно  которым  мощным  уль¬
тразвуковым  облучением  можно  устранить  хими¬
ческую  пассивность  железа  или  хрома  по  отно¬
шению  к  кислотам.  Например,  если  поместить
железо  в  концентрированную  серную  кислоту,
то  железо  начинает  растворяться  в  кислоте
с  выделением  водорода.  Однако  приблизительно
через  10  мин.  этот  процесс  прекращается,  так  как
на  поверхности  железа  образуется  отчетливо
видимый  серо-белый  слой  нерастворимого  суль¬
фата  железа,  который  препятствует  дальнейшему
взаимодействию  железа  с  кислотой.  Под  дей¬
ствием  мощных  ультразвуковых  волн  этот  защит¬
ный  слой  срывается  и  диспергируется  в  жидкости
(см.  также  работу  Капустина  и  Фоминой  [3182а]).
Таким  же  образом  при  помощи  ультразвука
можно  устранить  пассивность  железа  в  азотной
кислоте.  При  помощи  ультразвука  не  удается
ни  устранить,  ни  замедлить  образование  значи¬
тельно  более  пассивного  слоя,  возникающего
при  помещении  хрома  в  концентрированную
азотную  кислоту.  Напротив,  восстановление  ак¬
тивности  хрома  в  соляной  кислоте  можно  уско¬
рить,  облучая  металл  ультразвуком.
 Шмид  и  Эрет  [1862]  подробно  исследовали
также  влияние  ультразвука  на  анодную  пасси¬
вацию.  При  свинцовом  аноде  в  нормальном  рас¬
творе  карбоната  натрия  ультразвук  при  неиз¬
менной  плотности  тока  существенно  задерживает
достижение  потенциала  выделения  кислорода.
При  алюминии  в  0,4  н.  растворе  сульфата
натрия  действие  ультразвука  оказывается  обрат¬
ным.  Достижение  потенциала  выделения  суще¬
ственно  ускоряется;  облучение  приводит  не  к
активации,  а  к  гранулированию  и  формовке
поверхности  алюминия;  ускоряется  образование
запирающего  анодного  слоя.
 Таким  образом,  влияние  ультразвука  на  пас¬
сивацию  металлов  может  быть  различным.  Меха¬
ническая  пассивация,  состоящая  в  образовании
защитных  слоев,  а  также  химическая  пассивация
 х)  Фирма  «Грауль»  (Энцберг,  Вюртемберг)  поста¬
вляет  ванны  для  гальванического  осаждения  металлов
с  встроенными  в  них  ультразвуковыми  устройствами.
Согласно  данным  фирмы,  облучение  ультразвуком,
особенно  при  легированных  составах,  приводит  к  уплот¬
нению  гальванических  слоев  и  увеличению  их  проч¬
ности.  Кроме  того,  облучение  ультразвуком  позволяет
при  осаждении  различных  металлов—сёребра,  золота,
меди,  никеля,  кадмия  и  цинка—получать  весьма  равно¬
мерные  слои,  работая  с  приблизительно  одинаковыми
напряжениями  (от  3,5  до  3,8  в).
 под  действием  ультразвука  может  как  ухуд¬
шаться,  так  и  улучшаться.
 2. 	Процессы,  происходящие  в  самом  элек¬
тролите  под  действием  ультразвука.  В  1933  г.
Дебай  [492]  высказал  следующие  предположе¬
ния.  Если  учитывать  только  трение,  то  между
скоростями  ионов  и  частиц  жидкости  при  рас¬
пространении  звуковых  волн  в  электролите  нет
никакой  разницы.  Однако  если  учесть  различие
в  массах,  то  ионы  в  силу  инерции  должны  отста¬
вать  от  частиц  жидкости,  и  тем  сильнее,  чем
больше  различие  в  массах.  Следовательно,  когда
в  жидкости  имеются  ионы  двух  типов  с  различ¬
ными  массами,  то  под  действием  звукового  поля
должны  происходить  периодические  накопле¬
ния  зарядов,  а  значит,  и  периодические  колеба¬
ния  потенциала,  которые  могут  служить  мерой
различия  в  массах  ионов  обоих  типов.
 Для  амплитуды  колебаний  потенциала  Ф
Дебай  нашел  следующее  выражение:
 Здесь  mi—масса  ионов,  ni—число  ионов  в  1  см3,
et—электрический  заряд  ионов,  р{  =6щгг—
сопротивление  трения,  т.  е.  сила  трения,  возни¬
кающая  при  единичной  скорости,  U—амплитуда
колебательной  скорости,  с—скорость  звука  в
растворе,  а—электрическая  проводимость  элек¬
тролита  и  в—его  диэлектрическая  постоянная.
При  не  слишком  высоких  частотах,  например
при  со  =3-105,  последний  дробный  множитель
в  выражении  (366)  равен  единице.
 Эту  теорию  Дебая  развил  Ока  [1450],  кото¬
рый  учел  междуионные  силы,  дебаевские  релак¬
сационные  силы  и  электрофорные  силы.
 Расчет  показывает,  что  разность  потенциалов
в  растворах  КС1  и  LiBr  с  концентрацией  0,001  н.
при  колебательной  скорости  U  =  1  см!сек,  кото¬
рую  можно  получить  даже  в  слабом  ультразву¬
ковом  поле,  составляет  по  порядку  величины
 1 	мкв,  т.  е.  при  существующих  средствах  может
быть  измерена.  Однако  в  данном  случае  измерения
очень  затрудняются  тем,  что  прямые  электро¬
магнитные  наводки  от  излучателя  ультразвука
существенно  превосходят  напряжение,  подле¬
жащее  измерению.
 Это  обстоятельство  дало  Рутгерсу  [1776]
повод  указать,  что  сильно  диализированные  кол¬
лоидные  растворы  представляют  собой  электро¬
литы  с  исключительно  большой  асимметрией.
Так,  например,  в  иодистом  серебре  масса

§  10.  Действие  ультразвука  на  электрохимические  процессы
 537
 отрицательных  ионов  (частицы  AgJ)  в  5-108  раз
больше  массы  положительных  ионов  (частицы  Н).
Поэтому  в  таких  растворах  при  облучении  их
ультразвуком  можно  ожидать  в  10  раз  большие
разности  потенциалов,  чем  в  обычных  электро¬
литах.  Теоретический  расчет  эффекта  Дебая  для
случая  коллоидных  заряженных  частиц  дает
Германе  [832].
 Элементарный  расчет  переменного  напряже¬
ния,  развивающегося  между  двумя  соседними
пучностями  в  стоячей  звуковой  волне  в  электро¬
лите  с  коллоидными  частицами,  приводит  Видтс
[4339].  Согласно  его  выводам,  в  первом  при¬
ближении  это  напряжение  равно
 где  С—электрокинетический  потенциал  коллоид¬
ных  частиц  кажущейся  массы  т,  а  заряд  е  в  выра¬
жении  Дебая  (366)  заменен  произведением  sCг
(г—радиус  частиц)  (см.  также  работы  Рутгерса
[1777]  и  Рутгерса  и  Джейкобса  [3931]).
 Для  золя  As2S3  при  концентрации  100  г/л
 9  4  fi
 /тш  =0,100 	=0,071, 	с=4*10~4 	ом~г-см 	1 	=
 =3,6-108  ед.  CGS,  £=80,  С  =100  мв,  4тст]=0,15,
с—1,5-  Ю5  см/сек.  Таким  образом,  при  U  =1  см/сек
Ф  =1,6  мв.
 Рутгере  и  Видтс  [3932]  экспериментально
получили  в  5  раз  меньшую  величину,  что,  по-ви¬
димому,  в  первую  очередь  объясняется  неточ¬
ностью  измерений  U.  Несколько  лучшее  совпаде¬
ние  с  расчетом  дают  измерения  Деру  и  Денизо
[2689],  которые  работали  на  частоте  80  кгц  с  рас¬
твором  As2S3.  Косс  [2621]  измерял  эффект  Дебая
в  суспензии  колларгола  на  частотах  8—80  кгц.
Он  обнаружил,  что  на  частотах  выше  50  кгц  эф¬
фект  уменьшается  в  3  раза;  теория  не  может  объ¬
яснить  это  явление.
 Егер  и  сотрудники  [4489]  обратились  к  той  же
проблеме  применительно  к  чистым  электроли¬
там.  Они  исследовали  особенно  тщательно  экра¬
нированный  гальванический  элемент,  в  котором
в  качестве  зонда  перемещалась  платиновая  про¬
волочка,  и  измеряли  эффект  Дебая  в  различных
электролитах  на  частоте  265  кгц.  Измерялся  по¬
тенциал  платинового  зонда  относительно  жидко¬
сти.  Опыты,  проведенные  на  растворах  КС1,
LiCl,  NaCl,  СаС12  и  КОН,  показали,  что  эффект
зависит  только  от  типа  электролита,  но  не
от  его  концентрации.
 Использовав  предложение  Хантера  [3087],
Егер  и  сотрудники  [4488,  4490,  4491]  провели
недавно  дальнейшие  измерения  эффекта  Дебая,
применяя  звуковые  импульсы.  Как  мы  уже  ука¬
 зывали  выше,  использование  импульсов  позво¬
ляет  лучше  отделить  измеряемый  эффект  от
прямых  наводок  со  стороны  излучателя.  При
помощи  такой  аппаратуры  был  измерен  эффект
Дебая  в  0,005-молярном  растворе  КС1  при  ча¬
стоте  ультразвука  200  кгц  и  колебательной  ско¬
рости  частиц  1  см/сек;  он  оказался  равным  5  мкв.
Это  соответствует  отношению  масс  ионов  гидрата
и  анионов,  равному  70.
 Если  удастся  улучшить  и  упростить  методику
измерений,  то  эффект  Дебая  позволит  уверенно
определять  массу  ионов  в  электролитах,  что
представляет  большой  интерес  для  выяснения
некоторых  вопросов  теории  электролитов.
 Следующим  эффектом,  наблюдаемым  при  дей¬
ствии  ультразвука  на  электролиты,  является
обнаруженное  Фоксом,  Герцфельдом  и  Роком
[629]  периодическое  изменение  электрической
проводимости.  Оно  вызывается  колебаниями
давления  в  звуковом  поле.  Так,  например,  при
комнатной  температуре  проводимость  0,2  н.  рас¬
твора  CuS04  при  изменении  давления  на  1  атм
меняется  в  2,35-10“4  раз.  Следовательно,  в  со¬
ответствующим  образом  сконструированном  эле¬
менте  в  пучности  давления  ультразвуковой  вол¬
ны  переменное  напряжение,  развиваемое  за  счет
изменения  проводимости,  может  достигать
100  мкв.  В  гл.  III,  §  3  была  описана  конструкция
подобного  измерительного  элемента,  позволяю¬
щего,  согласно  Фоксу,  Герцфельду  и  Року,
измерять  переменные  звуковые  давления  на
частотах  до  500  кгц.  Чувствительность  при¬
бора  при  таких  измерениях  составляет
2-10"10  в-дин^-см2.  Лихтер  и  Хайкин  [3428]
наблюдали  изменение  проводимости  под  дей¬
ствием  звуковых  волн  в  слабых  растворах
AgN03.
 Своего  рода  обращением  этого  эффекта  яв¬
ляется  наблюдавшаяся  Ноллом  [3647]  и  описан¬
ная  в  гл.  IV,  §  1,  п.  4  фазовая  модуляция  звуко¬
вой  волны,  возникающая  в  слабо  проводящих
жидкостях  под  действием  переменного  тока;  эта
модуляция  происходит  с  удвоенной  частотой
тока  и  обусловлена  изменением  скорости  звука
при  нагревании  жидкости.
 Кришнамурти  [3328]  установил,  что  при  про¬
пускании  электрического  тока  через  растворы
NaN03,  KN03,  Sr(NOs)2  и  Ba(N03)2  скорость
звука  в  них  возрастает  приблизительно  на  1%.
Причину  этого  не  зависящего  от  концентрации
раствора  явления  приписывают  тому,  что  под
действием  электрического  тока  распределение
зарядов  ионов  в  растворе  становится  несимме¬
тричным;  это  и  приводит  к  уменьшению  сжимае¬
мости.

538
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 С  различных  сторон  исследовалось  влияние
облучения  ультразвуком  на  проводимость  жидко¬
стей.  В  1936  г.  Мейер  [1355]  обнаружил,  что
проводимость  органических  диэлектрических
жидкостей  повышается  при  воздействии  ультра¬
звука  на  электрод;  причину  этого  явления  вна¬
чале  видели  в  диспергирующем  действии  звуко¬
вых  волн,  благодаря  которому  загрязнения,
имевшиеся  на  поверхности  электродов,  срывались
с  них  и  загрязняли  испытуемую  жидкость.
 Согласно  более  поздним  опытам  Зейдля  [  1907],
здесь,  очевидно,  играет  роль  и  другой  эффект.
Используя  сосуд  специальной  формы,  в  котором
не  происходило  прямого  облучения  электродов,
удалось  исключить  указанный  выше  эффект
загрязнения  жидкости.  Тем  не  менее  проводи¬
мость  исследовавшихся  жидкостей—четырех¬
хлористого  углерода,  толуола  и  гексана—при
включении  ультразвука  медленно  возрастала
на  40%,  а  после  выключения  ультразвука  также
медленно  падала  до  первоначальной  величины.
Такое  повышение  проводимости  может  быть
вызвано  только  увеличением  числа  носителей
зарядов  или  их  подвижности;  поэтому  Зейдль
предполагает,  что  в  жидкости,  так  же  как  в  плот¬
ных  газах,  имеются  комплексные  ионы,  в  ко¬
торых  вокруг  центральной  частицы,  несущей  за¬
ряд,  группируются  нейтральные  молекулы.  Под
действием  ультразвука  может  происходить  рас¬
щепление  таких  комплексных  ионов,  приводя¬
щее  к  увеличению  проводимости.  На  это  ука¬
зывают  также  и  опыты  Хатема  [2973],  согласно
которым  облучение  ультразвуком  приводит  к
увеличению  проводимости  смесей  спиртов  и  али¬
фатических  аминов.
 Туманский  и  Шулман  [2082]  обнаружили
необратимое  увеличение  проводимости  воды  под
действием  ультразвука  и  объясняют  его  погло¬
щением  С02  из  воздуха.  Однако  этому  противо¬
речат  новые  измерения  Буонсанто  [2578],  со¬
гласно  которым  проводимость  растворов  КС1
и  уксусной  кислоты  под  действием  ультразвука
возрастает  гораздо  сильнее,  чем  это  можно
было  бы  объяснить  поглощением  С02.  Альтен¬
бург  и  Дёрр  [2315]  исследовали  влияние  ультра¬
звука  (/=800  кгц)  на  проводимость  растворов
сульфата  меди  и  нитрата  свинца  и  получили
отрицательный  результат;  в  то  же  время  Криш-
намурти  [3328]  обнаружил  увеличение  прово¬
димости  в  растворах  различных  нитратов.  Если
принять  во  внимание,  что  в  чистых  жидкостях
могут,  особенно  при  кавитации,  образовываться
перекиси,  нитраты  и  нитриты  (см.  §  9  этой
главы),  то  станут  понятными  эти  противоречи¬
вые  результаты.
 Об  интересном  действии  ультразвука  на  полу¬
ченные  в  масле  «фигуры  Лихтенберга»  сообщают
Торияма  и  Сава  [2067].
 3. 	Обусловленные  ультразвуком  электрокине-
тические  процессы.  Под  названием  электрокине-
тических  процессов  объединяются  явления,  воз¬
никающие  в  двойных  ионных  слоях,  образующих¬
ся  на  границе  двух  фаз,  например  жидкой  и  твер¬
дой.  Одна  сторона  такого  двойного  слоя  лежит
на  поверхности  твердого  тела,  а  другая—в  жидко-
 Ф  и  г.  588.  Электрокинетический
приемник  звука.
 сти;  при  этом  потенциал,  измеряемый  по  нормали
к  поверхности  слоя,  в  слое  изменяется  скачком.
Электрокинетические  явления  в  двойных  слоях
возникают,  например,  при  тангенциальных  пере¬
мещениях,  направленных  параллельно  границе
раздела  жидкого  и  твердого  веществ.  При  этом
изменяется  та  часть  скачка  потенциала,  которая
лежит  в  самой  жидкости;  Фройндлих  называет
эту  часть  С-скачком  потенциала.  Таким  образом,
оказывается  возможным  при  помощи  механиче¬
ского  движения  создавать  электрические  сигналы.
Например,  если  заставить  жидкость  протекать
сквозь  пористую  мембрану,  стеклянную  фрит¬
ту  ит.  п.,  то  по  обе  стороны  преграды.будутвоз¬
никать  электрические  потенциалы.
 На  фиг.  588  показан  разрез  электрокинети-
ческого  приемника  звука,  предложенного
Вильямсом  [4431].  В  стеклянной  трубке  R  рас¬
положено  пористое  тело  К\  по  обе  стороны  от
него  находятся  платиновые  электроды  Ег  и  Е2.
Трубка  R  заполнена  чистой  водой  и  с  одной  сто¬
роны  закрыта  звукопроницаемой  мембраной  М.
Если  сквозь  мембрану  проходит  звуковая  волна,
то  возникает  протекание  жидкости  туда  и  обрат¬
но  сквозь  поры  тела  К\  при  этом  на  электродах
развивается  переменное  напряжение,  соста¬
вляющее  приблизительно  10-8—10~7  в-дин~г-см2.
 Шмид  и  Кнапп  [3986,  4999]  установили,  что
переменное  напряжение  развивается  также  при
облучении  пористой  диафрагмы,  погруженной
в  раствор  КС1.  Одновременно  они  исследовали

§  11.  Термические  действия  ультразвука
 539
 движение  частиц  жидкости  непосредственно  в  по¬
рах  диафрагмы.  С  этой  целью  измерялась  раз¬
ность  потенциалов  между  электродами,  вварен¬
ными  в  тело  диафрагмы.  Оказалось,  что  внутри
диафрагмы  имеет  место  относительное  переме¬
щение  частиц  жидкости  и  самой  диафрагмы;
однако  из-за  большого  трения  это  перемещение
составляет  лишь  1  %  общего  колебательного
движения.
 Бугош,  Егер,  Дитрик  и  Ховорка  [2572,  2574,
4492,  4674]  обнаружили  еще  один  очень  инте¬
ресный  электрокинетический  эффект,  на  при¬
менении  которого  для.  приема  ультразвука  мы
останавливались  в  гл.  III,  §  3.  Если  облучать
ультразвуком  проволоку,  обвитую  шелком  или
шерстью  и  погруженную  в  слабый  электролит,
то  между  проволокой  и  окружающей  ее  жидко¬
стью  возникает  переменная  разность  потенциа¬
лов.  В  случае  медной  проволоки,  покрытой
двумя  слоями  шелка  и  погруженной  в  0,0001-мо-
лярный  раствор  NaCl,  эта  разность  потенциалов
составляет  10“7  в-дин-1-см2.  Величина  напря¬
жения  несколько  зависит  от  типа  и  концентра¬
ции  электролита,  от  значения  pH  и  способа
обмотки  проволоки.
 Для  объяснения  этого  эффекта  рассмотрим
фиг.  589,  на  которой  изображен  сильно  увели¬
ченный  продольный  разрез  проволоки  и  ее
обмотки.  Черные  кружки  изображают  попереч¬
ные  разрезы  отдельных  ниток  обмотки,  вокруг
 которых  образуются  двойные  ионные  слои.
В  изображенный  на  фиг.  589  момент  времени
узловая  плоскость  колебаний  звуковой  волны
 Фиг.  589.  К  объяснению
электрокинетического  эф¬
фекта,  обусловленного  зву¬
ковыми  колебаниями.
 совпадает  с  проволокой.  При  этом  смещения
двойных  слоев  по  обе  стороны  от  проволоки
направлены  в  противоположные  стороны  и  между
проволокой  и  раствором  возникает  некоторая
разность  потенциалов,  знак  которой  через  поло¬
вину  периода  колебаний  меняется  на  обратный.
 Ультразвуковое  поле  в  жидкости  может  вы¬
звать'  заметное  повышение  температуры,  кото-”
рое  при  обычных  размерах  сосуда  часто_  дости¬
гает  нескольких  градусов  в  минуту.  Причиной
выделения  тепла  является  поглощение  звука
в  облучаемой  жидкости.  Количество  тепла,  выде¬
ляющееся  в  некотором  слое  жидкости,  можно
вычислить  исходя  из  формулы  (42),  согласно
которой  мощность,  поглощаемая  в  слое  толщи¬
ной  я,  составляет
 В  качестве  примера  укажем,  что  в  четыреххлори¬
стом  углероде,  для  которого  при  частоте  1  мггц
а=0,005  см~1  в  слое  толщиной  5  см  и  с  попереч¬
ным  сечением  1  см2  при  силе  звука  1  вт/см2  погло¬
щается  мощность,  равная
 Этому  соответствует  выделение  0,012  кал!сек\
иными  словами,  столбик  жидкости  высотой  5  см
и  с  поперечным  сечением  1  см2  в  течение  1,5  мин.
нагревается  на  1°.
 Облучаемое
 вещество
 Повыше¬
ние  тем¬
пературы,
град.
 Облучаемое
 вещество
 Повыше¬
ние  тем¬
пературы»
град.
 Вода
 2
 Раствор  жела¬
 Спирт  ....
 3,5
 тина  ....
 1
 Глицерин  .  .  .
 10
 Гель  желатина
 1
 Парафиновое
 Стеариновая
 масло  .  .  .
 10
 кислота  .  .
 36
 Воск
 44
 §  11.  ТЕРМИЧЕСКИЕ  ДЕЙСТВИЯ  УЛЬТРАЗВУКА
 Доньон  и  Бьянчани  [18,  519]  в  течение  10  сек.
облучали  ультразвуком  с  частотой  250  кгц  хими¬
ческий  стакан,  в  котором  находилось  2  см3
жидкости;  зарегистрированное  ими  повышение
температуры  приведено  в  табл.  110.
 Таблица  110
 ПОВЫШЕНИЕ  ТЕМПЕРАТУРЫ  В  РАВНЫХ  ОБЪЕМАХ
(2  смЪ)  РАЗЛИЧНЫХ  ВЕЩЕСТВ  ПРИ  ОБЛУЧЕНИИ
ИХ  УЛЬТРАЗВУКОМ  В  ТЕЧЕНИЕ  10  сек.

540
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Обращает  на  себя  внимание,  что  очень  вяз¬
кие  раствор  и  гель  желатина  нагреваются  не
больше,  чем  вода,  хотя  можно  было  ожидать,
что  поглощение  в  желатине  больше,  чем  в  воде.
Причина  этого,  по-видимому,  заключается  в  том,
что  в  растворе  желатина  в  противоположность
воде  не  образуются  пузырьки  газа,  что  обусло¬
вливает  меньшее  поглощение  звука,  несмотря
на  большую  вязкость.
 Мастагли,  May  и  Брикар  [1323]  измеряли
нагревание  различных  ароматических  углеводо¬
родов  под  действием  ультразвука.
 Партхасаратхи,  Сринивасан  и  Хари  [3726,
3726а,  4935]  провели  недавно  измерения  тепла,
выделяемого  при  прохождении  ультразвуковых
волн  через  различные  органические  жидкости;
в  ходе  этих  измерений  напряжение  на  кварцевом
излучателе  ультразвука  поддерживалось  по¬
стоянным,  а  выделяющееся  тепло  оценивалось
калориметрическим  способом.  Исследователи
установили,  что  на  частоте  420  кгц  количество
выделяющегося  тепла  пропорционально  значе¬
нию  классического  коэффициента  поглощения;
как  видно  из  табл.  110а,  это  справедливо  и  для
 Таблица  110а
 КОЛИЧЕСТВО  ТЕПЛА,  ВЫДЕЛЯЮЩЕЕСЯ  В  ЖИДКОСТИ
ПРИ  ПРОХОЖДЕНИИ  УЛЬТРАЗВУКОВЫХ  волн,
 И  КЛАССИЧЕСКИЙ  КОЭФФИЦИЕНТ  ПОГЛОЩЕНИЯ
 Жидкость
 Выделяю¬
щееся
тепло,
кал/мин
 т*-1017
 (вычис¬
 ленные
 значения)
 Выделяю¬
щееся
тепло  по
отноше¬
нию
к  ССЦ
 а
 73п0
 отноше¬
нию
к  ССЦ
 Четыреххлори¬
стый  углерод
 148,4
 20,4
 1,0
 1,0
 Нитробензол.  .
 109,2
 13,4
 0,80
 0,74
 Этиловый  эфир
уксусной  кис¬
лоты  ....
 73,6
 8,3
 0,49
 0,41
 Толуол  ,  .  .  .
 68,0
 8,0
 0,46
 0,39
 Бензол  ....
 63,0
 8,0
 0,42
 0,39
 Ксилол  ....
 46,0
 7,1
 0,31
 0,34
 Сернистый
углерод  .  •
 38,7
 5,0
 0,27
 0,26
 таких  жидкостей,  как  бензол  и  сернистый  угле¬
род,  в  которых  на  более  высоких  частотах  погло¬
щение  звука  оказывается  аномальным
(см.  гл.  IV,  §  2,  п.  3).  Таким  образом,  следует
считать,  что  на  частотах  ниже  500  кгц  аномаль¬
ное  поглощение  звука  не  имеет  места,  и  в  этом
 диапазоне  частот  при  помощи  термических  изме¬
рений  можно  определять  классический  коэффи¬
циент  поглощения,  о  чем  уже  говорилось  в  гл.  IV,
§  2,  п.  2.
 На  частотах  5  и  15  мггц  результаты  измере¬
ний  существенно  меняются.  При  частоте  5  мггц
отношение  выделяющегося  в  1  сек.  тепла  к  экс¬
периментально  найденным  значениям  a/f  по¬
стоянно  только  для  тех  жидкостей,  в  которых  от¬
сутствует  аномальное  поглощение  звука.  При
частоте  15  мггц  постоянство  указанного  отноше¬
ния  не  имеет  места  вовсе  и  количество  выделяю¬
щегося  в  1  сек.  тепла  во  всех  жидкостях  прак¬
тически  одинаково.  Партхасаратхи  и  сотрудники
[4933]  заключают  отсюда,  что  лишь  на  низких
частотах  жидкость  оказывает  влияние  на  колеба¬
ния  кварцевого  излучателя,  работающего  при
заданном  напряжении  на  обкладках;  на  более
высоких  частотах  жидкость  уже  не  оказывает
никакого  характерного  влияния,  и  интенсивность
колебаний  излучателя  зависит  только  от  при¬
ложенного  напряжения.
 Партхасаратхи,  Хари  и  Сринивасан  [4923]
указывают,  что  если  методом  давления  излуче¬
ния  (см.  гл.  Ill,  §  1)  измерить  отдаваемую  излу¬
чателем  в  жидкость  акустическую  мощность  и  от¬
нести  полученные  значения  к  количеству  выде¬
ляемого  в  жидкости  тепла,  то  для  большого
числа  жидкостей  мы  получим  цифру
4,19-107  эрг/кал,  которая  хорошо  согласуется
с  механическим  эквивалентом  тепла.
 Периодические  изменения  температуры  за
счет  адиабатических  изменений  давления  благо¬
даря  малой  сжимаемости  жидкостей  слишком
малы,  чтобы  вызвать  какие-либо  термические
явления.  Однако  если  в  облучаемой  жидкости
имеются  пузырьки  газа,  то  за  счет  адиабатиче¬
ского  сжатия,  обусловленного  более  или  менее
сильным  звуковым  давлением,  могут  иметь  место
сравнительно  большие  локальные  периодические
колебания  температуры.  Уравнение  адиабаты
для  газов  р  Vх=const  позволяет  легко  рассчи¬
тать,  что  при  амплитуде  переменного  звукового
давления  р  достигается  абсолютная  температура
Т=Т0  (р/ро)1~1/х,  где  р0  и  Т0—соответственно
начальные  давление  и  температура.  При  началь¬
ной  температуре  Т0=293°,  частоте  ультразвука
/==1000  кгц  и  амплитуде  колебаний  А  =
=  4,4-10см,  согласно  уравнению  (16а),  мы
получаем  р/р0=8,  откуда  при  х=1,4  Т=527°.
 Иными  словами,  пузырьки  воздуха  в  жидко¬
сти  за  половину  периода  колебаний  нагреваются
на  234°  С.  В  общем  случае  температура
возрастает  с  частотой  и  амплитудой  колебаний
по  закону  T=C(Af)l-l/%.

§  11.  Термические  действия  ультразвука
 541
 Выделение  тепла  в  ультразвуковом  поле  очень
усложняет  исследование  других  действий  ультра¬
звука;  отделение  термических  процессов  от  дру¬
гих  возможно  почти  исключительно  путем  по¬
становки  параллельных  опытов  без  ультразвука
с  таким  же  по  величине  нагреванием,  но  полу¬
ченным  иным  путем.  Нужно  также  следить  за
тем,  чтобы  не  имело  места  непосредственное
нагревание  жидкости  кварцем  и  нагревание  ее
за  счет  диэлектрических  потерь  под  действием
поля  рассеяния  электрического  высокочастот¬
ного  контура.  На  такого  рода  источники  ошибок
указывает  Ричардс  [1711],  предлагающий  ряд
приспособлений  для  экранировки.
 Особенно  сильно  нагреваются  поверхности
раздела  двух  облучаемых  ультразвуком  сред.
Так,  например,  согласно  опытам  Фройндлиха,
Золльнера  и  Роговского  [661],  в  данном  объеме
масла  выделяется  больше  тепла,  если  в  масло
помещены  стеклянные  шарики  или  дробь.  При
неизменном  общем  весе  дроби  нагревание  увели¬
чивается  с  уменьшением  радиуса  дробинок,  т.  е.
с  увеличением  поверхности  соприкосновения
дробинок  с  маслом.  Этим  же  объясняется  тот
факт,  что  с  наступлением  кавитации  за  счет
образующихся  при  этом  пузырьков  воздуха
сильно  возрастает  поглощение  звука  в  жидкости
и  выделяемое  тепло.
 Вуд  и  Лумис  [2174]  в  своих  первых  опытах
с  мощными  ультразвуковыми  волнами  обнару¬
жили,  что  термометр,  погруженный  в  облучае¬
мое  ультразвуком  масло,  невозможно  держать
в  руке—настолько  велик  локальный  нагрев,
обусловленный  трением  между  стеклом  термо¬
метра  и  пальцами;  вместе  с  тем  температура
масла,  которую  показывает  в  это  время  термо¬
метр,  составляет  едва  25°.  Если,  держа  в  руке
стеклянную  нить  толщиной  в  несколько  деся¬
тых  миллиметра,  опустить  ее  конец,  на  котором
наплавлен  небольшой  шарик,  в  облучаемое
ультразвуком  масло,  то  на  коже  пальцев  про¬
жигаются  тонкие  полоски—след  нити.
 Чтобы  усилить  это  действие,  Вуд  и  Лумис
запаяли  верхний  конец  колбы  Эрленмайера
и  вытянули  его  в  виде  стерженька  диаметром
 0,5  мм.  Если  поместить  такую  колбу  в  масляную
ванну  ультразвукового  излучателя  (фиг.  590),
то  колебания  высокой  частоты,  распростра¬
няясь  по  колбе,  концентрируются  у  ее  вер¬
шины.  Кусок  дерева,  будучи  прижат  к  концу
стерженька,  прожигается  насквозь  с  образова¬
нием  дыма  и  искр.  Таким  же  образом  можно
проплавить  отверстие  в  стеклянной  пластин¬
ке;  при  этом  образуются  мелкий  стеклянный
порошок  и  небольшие  сплавленные  стеклян¬
 ные  шарики,  доказывающие  наличие  нагрева¬
ния.
 Если  разогреть  в  пламени  стерженек  на
верхушке  колбы,  в  котором  концентрируются
звуковые  волны,  то  в  момент,  когда  стекло  нагре¬
вается  до  красного  каления,  стерженек  мгно¬
венно  расплавляется  и  разрывается  на  части,
 Фиг.  590.  '  Уст¬
ройство  для  кон¬
центрации  ультра¬
звуковых  колеба¬
ний.
 Фиг.  591.  Ультразву¬
ковые  волны,  сделанные
видимыми  при  помощи
расплавленного  воска  на
стеклянном  стержне.
 как  бы  взрываясь.  Причина  заключается  в  сле¬
дующем.  В  холодном  состоянии  стекло  про¬
водит  звук  без  существенного  нагревания;  при
дополнительном  нагревании  его  до  размягче¬
ния  поглощение  звука  сильно  возрастает,  в  ма¬
лом  объеме  выделяется  весьма  большое  коли¬
чество  тепла  и  стекло  мгновенно  плавится.
Если  стеклянный  стержень  в  вертикальном  по¬
ложении  погрузить  в  масляную  ванну,  облу¬
чаемую  ультразвуком,  то  вдоль  стержня  воз¬
буждаются  стоячие  продольные  колебания.  Если
укрепить  на  конце  стержня  шарик  из  легко¬
плавкого  воска,  то  тепло,  выделяющееся  за
счет  трения,  растапливает  воск  и  он  стекает
вниз  по  стержню.  При  этом  воск  частично  за¬
держивается  в  узлах  стоячих  волн;  таким  обра¬
зом,  можно  наблюдать  стоячие  звуковые  волны,
как  это  хорошо  видно  на  фиг.  591.  Таким  же
способом,  т.  е.  путем  покрытия  воском,  можно
наблюдать  и  сохранять  картины  ультразвуковых
колебаний  (хладниевы  фигуры)  на  стеклянных
пластинках.
 До  сих  пор  мы  говорили  лишь  о  звуковыг
волнах  в  жидкостях;  вместе  с  тем  в  воздухе
всякое  звукопоглощающее  тело,  будучи  поме¬
щено  в  сильное  ультразвуковое  поле,  также
заметно  нагревается.  Так,  например,  Аллен

542
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 и  Рудник  [101]  пишут,  что  если  поместить  руку
в  поле  описанной  в  гл.  II,  §  1,  п.  4.  и  изображен¬
ной  на  фиг.  23  сирены,  то  между  неплотно  сжа¬
тыми  пальцами  ощущается  заметный  нагрев,
который  при  большой  силе  звука  может  даже
вызвать  ожог.  При  более  длительном  воздей¬
ствии  звука  заметно  нагревается  и  ладонь  руки.
Клочок  ваты,  помещенный  в  поле  сирены,  через
 б 	сек.  воспламеняется,  а  стальные  стружки
за  1  мин.  нагреваются  докрасна.
 На  фиг.  592,  а  изображена  тонкая  деревян¬
ная  дощечка,  в  которой  ультразвуковые  волны,
полученные  от  сирены  Пимонова  [3772]  (/=
=26  кгц,  J=\  emlcM2,  т.  е.  160  дб),  в  течение
 2 	мин.  прожгли  круглую  дыру.  На  фиг.  592,  б
 Фиг.  592.  Действие  ультразвука  с  частотой  26  кгц
в  воздухе  на  деревянные  образцы.
 а—отверстие,  прожженное  в  тонкой  доске,  б—образец,  обуглив¬
шийся  в  том  месте,  где  на  нем  был  укреплен  кусок  сукна.
 показана  доска,  на  которой  для  увеличения  по¬
глощения  звука  был  укреплен  кусок  сукна;
покрытая  сукном  часть  доски  под  действием
ультразвуковых  волн  в  течение  нескольких
минут  обуглилась.
 Аллен,  Фрингс  и  Рудник  [100],  а  также  Элд-
редж  и  Паррак  [2733]  показали,  что  в  поле
ультразвуковой  сирены,  работающей  на  частоте
20  кгц  и  излучающей  1—3  вт/см2,  быстро  поги¬
бают  небольшие  животные,  мыши,  всевозмож¬
ные  насекомые  и  т.  п.,  причем  причиной  смерти
служит  чрезмерное  нагревание  тела.  Теоретиче¬
ское  исследование  явлений  нагрева  в  телах
таких  животных  в  поле  мощных  ультразвуковых
волн  в  воздухе  содержится  в  работе  Гирке,  Пар-
рака  и  Элдреджа  [4731].
 Об 	использовании  термического  действия
ультразвука  для  измерения  его  интенсивности
мы  уже  говорили  в  гл.  III,  §  2.
 Нагревание  под  действием  ультразвукового
поля  играет  важную  роль  в  применениях  уль¬
тразвука  в  биологии.  Еще  в  1932  г.  Фройндлих,
Золльнер  и  Роговский  [661]  предложили  исполь¬
зовать  ультразвук  в  медицине  для  целей  диа¬
 термии.  Эти  исследователи  показали,  например,
что  можно  прогреть  костный  мозг,  не  причиняя
повреждения  кости.  При  этом  оказалось  также
возможным  передавать  звуковую  энергию  через
суставы.  Дальнейшие  опыты  в  этом  направле¬
нии  провели  Нелсон,  Херрик  и  др.  [2376,  3635],
а  также  Гаден  [4725].
 Для  изучения  степени  нагревания  органиче¬
ских  веществ  под  действием  ультразвука  Доньон
и  Бьянчани  [18]  облучали  равные  количества
различных  веществ  в  металлических  коробочках
в  течение  30  сек.,  после  чего  измеряли  превы¬
шение  температуры  вещества  над  температурой
окружающих  предметов.  Результаты  этих  изме¬
рений  приведены  в  табл.  111.  Нетрудно  видеть,
 Таблица  111
 ПОВЫШЕНИЕ  ТЕМПЕРАТУРЫ  ОРГАНИЧЕСКИХ  ВЕЩЕСТВ
ПОСЛЕ  ОБЛУЧЕНИЯ  УЛЬТРАЗВУКОМ  В  ТЕЧЕНИЕ  30  сек.
 Вещество
 Повыше¬
ние  тем¬
пературы,
град.
 Вещество
 Повыше¬
ние  тем¬
пературы,
град.
 Гель  агара  .  .
 0
 Яичный  желток
 11
 Яичный  аль¬
 Парафин  .  .  .
 9
 бумин  .  .  .
 2
 Жир
 25
 Коагулирован¬
 Печень  ....
 9
 ный  яичный
 Мозг
 9,5
 белок  .  .  .
 2
 что  ультразвуком  действительно  можно  селек¬
тивно  нагревать  различные  ткани  тела  человека
и  животных.
 Опыты  Петцольда  и  Борна  [1492],  прове¬
денные  на  мышечных  тканях  телят  и  быков,
показывают,  что,  фокусируя  звук  при  помощи
вогнутых  кварцев,  можно  нагревать  ткани  на
больших  глубинах,  до  5  см  и  более.  В  этих  опы¬
тах  облучаемая  ткань  помещалась  в  физиологи¬
ческий  раствор  и  укреплялась  так,  что  звуковой
луч  фокусировался  на  глубине  около  5  см  от
поверхности  ткани  и  за  фокусом  имелось  еще
2—3  см  ткани.  Чтобы  обнаружить  нагревание,
облучение  велось  столь  долго  и  с  такой  силой,
что  в  ткани  наступали  необратимые  изменения,
например  изменение  окраски  вследствие  свер¬
тывания  белка.  Разрезав  облученную  ткань,
можно  было  видеть  действие  ультразвука.
 На  фиг.  593,а  отчетливо  видно  белое  пятно
на  глубине  около  5  см,  соответствующее  фо¬
кусу  звукового  луча.  Для  того  чтобы  могло

§  11.  Термические  действия  ультразвука
 543
 образоваться  такое  пятно,  облучаемая^  ткань
должна  быть  возможно  более  однородной;  если
же,  например,  поперек  ткани  тянется  сухожилие,
то  большая  часть  звуковой  энергии  преобразует¬
ся  в  тепло  около  него  (фиг.  593,  б).  Таким  обра¬
зом,  доля  звуковой  энергии,  преобразуемой
в  тепло,  на  данной  глубине  в  органических  тка¬
нях  зависит  от  расположения  сухожилий,  свя¬
зок,  фасций,  хрящей  и  т.  п.
 Таблица  112
 ПОГЛОЩЕНИЕ  ЗВУКА  ТКАНЯМИ  ЧЕЛОВЕЧЕСКОГО  ТЕЛА
 Фиг.  593.  Нагревание  мышечных  тканей  сфокусиро¬
ванными  ультразвуковыми  волнами.
 Для  дозировки  тепла,  развиваемого  ультра¬
звуком  в  человеческом  теле,  нужно  знать  коэф¬
фициенты  поглощения  звука  для  различных
тканей  человеческого  тела  (кожи,  мышечных
или  жировых  слоев  и  др.).  Количественные
опыты  в  этом  направлении  впервые  провел  Поль-
ман  [1613].  С  этой  целью  он  измерял  звуковую
энергию,  прошедшую  сквозь  соответствующую
ткань,  которая  в  возможно  более  свежем  виде
облучалась  ультразвуком  в  физиологическом
растворе.
 Результаты  его  измерений  приведены  в
табл.  112.  В  первом  столбце  указана  частота,
а  во  втором—вид  исследовавшейся  ткани.  В  сле¬
дующих  двух  столбцах  приведены  измеренные
значения  a/f  и  коэффициента  поглощения  зву¬
ка  а.  Мы  видим,  что  коэффициент  поглощения  а
удивительно  мал  и  по  порядку  величины  близок
к  коэффициентам  поглощения  сильно  погло¬
щающих  жидкостей  (например,  для  сернистого
углерода  ос=0,14  при  частоте  800  кгц).  В  послед¬
нем  столбце  показана  толщина  слоя,  при  кото¬
рой  сила  звука  уменьшается  вдвое.  Таким  обра¬
зом,  например,  приведенной  в  последнем  столбце
цифре  3,6  см  соответствует  на  глубине  3,6  см
сила  звука,  составляющая  50%  начальной,  на
 Частота,
 кгц
 Вид  ткани
 a/f2,  Ю-l?
секЪ/см
 а,  см—1
 Толщина
ткани,
соответ¬
ствующая
умень¬
шению
силы  зву¬
ка  вдвое,
см
 800
 Жир  и  мышеч¬
 ная  ткань
 22  000
 0,141
 4,9
 800
 Жировой  слой
 16  000
 0,102
 6,8
 800
 Слой  мышеч¬
 ной  ткани
 30  000
 0,192
 3,6
 2400
 Жир  и  мышеч¬
 ная  ткань
 8  200
 0,472
 1,5
 глубине  7,2  см—25%  начальной  и  на  глубине
10,8  см—12,5%  начальной.  Сильно  неоднород¬
ный  слой  мышечной  ткани  вносит  затухание,
вдвое  большее,  чем  слой  жира.  Следует  отметить,
что  величина  a/f  отнюдь  не  является  постоян¬
ной.  Объяснить  это  в  настоящее  время  еще
трудно;  согласно  Польману,  причину  этого
явления,  возможно,  следует  искать  во  внутри¬
клеточной  кавитации.
 Недавно  Хютер  [3072]  выполнил  измерения
коэффициента  поглощения  ультразвука  в  тка¬
нях  животных  в  диапазоне  частот  1,5—4,5  мггц\
он  установил,  что  величина  a/f  для  каждого
вида  ткани  остается  приблизительно  постоян¬
ной.  В  табл.  113  приведены  полученные  им  зна¬
чения  a/f  и  толщина,  соответствующая  умень¬
шению  силы  звука  вдвое,  для  частот  800  кгц
и  2,4  мггц.
 Таблица  113
 ЗНАЧЕНИЯ  a/f  И  ТОЛЩИНА,  СООТВЕТСТВУЮЩАЯ
 УМЕНЬШЕНИЮ  СИЛЫ  ЗВУКА  ВДВОЕ,  ДЛЯ  ТКАНЕЙ
ЖИВОТНЫХ
 Вид  ткани
 Среднее
значение
a/f,  Ю-7
сек/см
 Толщина,  coo1
уменьшении:
вдвое  (см)  :
 800  кгц
 гветствующая
I  силы  звука
при  частоте
 2,4  мггц
 Почка  ....
 2,35
 3,7
 1,3
 Печень  ....
 1,8
 5,0
 1,7
 Сердце  .  .  .  .
 3,75
 2,6
 0,9
 Язык  (поперек)
 5,75
 1,7
 0,6
 Язык  (вдоль)  .
 2,8
 3,5
 1,2

544
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Интересно  отметить,  что  для  мышечной  тка¬
ни  языка,  даже  внешне  отличающейся  от  дру¬
гих  очень  однородных  тканей  наличием  грубых
волокон,  имеет  место  своего  рода  анизотропия
затухания  звука.
 Линейный  рост  поглощения  с  частотой  согла¬
суется  по  Хютеру  с  наблюдаемым  в  твердых
телах  явлением,  согласно  которому  механизм
поглощения  в  первую  очередь  обусловлен
величиной  зерен  вещества,  т.  е.  степенью  его
неоднородности.  При  повышении  частоты  глав¬
ным  образом  увеличиваются  сдвиги  и  скольже¬
ния  внутри  вещества,  определяющие  внутрен¬
нее  трение.  В  тканях  с  сильно  выраженной
упругой  неоднородностью,  в  которых  за  счет
неоднородности  звукового  поля  возникают  силь¬
ные  сдвиговые  колебания,  имеет  место  повышен¬
ное  рассеяние  энергии  звуковой  волны;  это
наблюдали  как  Хорват  [914],  так  и  Петцольд
и  Борн  [1492].
 Фрай  [2839]  выдвигает  предположение,  что
отмеченную  Хютером  зависимость  между  коэф¬
фициентом  поглощения  звука  и  частотой  можно
объяснить  механизмом  вязкого  затухания.  Со¬
гласно  Фраю,  линейная  зависимость  от  частоты
объясняется  вязкими  силами  между  соответ¬
ствующими  частицами  или  элементами  струк¬
туры  ткани.
 С  точки  зрения  медицинских  применений
ультразвука  важно  знать,  в  какой  степени  нагре¬
вание  за  счет  поглощения  ультразвуковых  волн
можно  рассматривать  как  терапевтическое  сред¬
ство.  С  этой  целью  Польман,  Паров  и  Шлунг-
баум  [1622]  исследовали  распределение  темпе¬
ратуры  в  живом  организме  при  облучении
ультразвуком.  В  ягодичную  мышцу  на  различ¬
ную  глубину  вводилась  термоигла;  эта  область
в  течение  20  сек.  облучалась  ультразвуком
с  частотой  800  кгц  при  силе  звука  4  вт!см2
на  площади  диаметром  2  см;  после  выключения
ультразвука  через  каждые  последующие  10  сек.
измерялась  температура  тела.
 Результаты  серии  таких  измерений  показаны
на  фиг.  594.  Можно  видеть,  что  после  облучения
в  течение  20  сек.  в  теле  устанавливается  тепло¬
вое  равновесие,  причем  на  глубинах  0,2—3  см
температура  повышается  на  2,7—5,7°  С.  После
выключения  ультразвука  температура  начинает
падать  за  счет  теплопроводности  тканей  и  кро¬
вообращения.  Можно  рассчитать,  что.79—82%
всего  тепла  отводится  кровью,  а  остальные
21—18%—за  счет  теплопроводности.  В  некото¬
рых  случаях  при  этих  измерениях  непосред¬
ственно  у  кожи  наблюдалось  дальнейшее  повы¬
шение  температуры  после  выключения  ультра¬
 звука  (штрих-пунктирная  кривая  на  фиг.  594),
причем  еще  не  ясно,  чем  это  обусловлено—начи¬
нающейся  гиперемией  или  острым  воспалитель¬
ным  процессом.  Из  фиг.  594  следует,  что  сила
звука  уменьшается  вдвое  на  глубине  25—30  мм;
это  значение  несколько  меньше  значения,  ука¬
занного  выше  для  мертвых  тканей.
 Ф  и  г.  594.  Нагревание,  вызываемое  ультразвуком
в  ткани  живого  организма  на  различной  глубине.
 Аналогичные  измерения  на  мертвых  и  живых
тканях  провел  Хорват  [914].  При  этом  обнару¬
жилось  следующее  интересное  явление:  при
облучении  отдельных  тканей  сильнее  нагрева¬
лась  не  та  поверхность  ткани,  которая  сопри¬
касалась  с  головкой  излучателя,  а  противопо¬
ложная;  это  обстоятельство  нужно  иметь  в  ви¬
ду  при  облучении  различных  органов  человека.
 Данные,  приведенные  на  фиг.  594,  относятся,
конечно,  только  к  среднему  повышению  темпе¬
ратуры.  Даже  в  том  случае,  когда  излучающий
кварц  колеблется  совершенно  однородно,  как
поршень,  создаваемое  им  звуковое  поле  далеко
не  однородно;  за  счет  интерференционных  явле¬
ний  в  поле  существует  большое  число  макси¬
мумов  и  минимумов  интенсивности.  Примером
может  служить  фиг.  202.  Вблизи  кварца  макси¬
мумов  очень  много  и  они  выражены  слабо;
с  удалением  же  от  кварца  энергия  концентри¬
руется  в  центральном  пучке.  На  практике  влия¬
ние  неравномерного  распределения  энергии  в  по¬
ле  можно  устранить,  «поглаживая»  облучаемую
часть  тела  ультразвуковой  излучающей  голов¬
кой,  так  чтобы  любая  группа  клеток  облучае¬
мой  ткани  одинаково  часто  находилась  в  мак¬
симумах  и  минимумах  ультразвукового  поля.
 Подробные  сведения  о  явлениях,  связанных
с  нагреванием  при  ультразвуковой  терапии,
и  о  дозировке  силы  звука  можно  найти  в  работе
Польмана  [1619],

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 545
 §  12.  БИОЛОГИЧЕСКОЕ  И  ЛЕЧЕБНОЕ  ДЕЙСТВИЕ  УЛЬТРАЗВУКА
 Биологическому  действию  ультразвука  по¬
священо  большое  число  исследований,  о  кото¬
рых  в  данной  книге  упоминается  лишь  вкратце1).
 Выше  уже  рассматривались  различные  явле¬
ния,  связанные  с  облучением  ультразвуком:
сильное  диспергирующее  действие,  обезгажива¬
ние  и  возникающая  при  этом  кавитация,  терми¬
ческое  и  окислительное  действие.  Если  учесть,
что  в  ультразвуковом  поле  частицы  среды  совер¬
шают  интенсивные  колебательные  движения
с  большими  ускорениями  и  что  в  облучаемой
жидкости  на  малых  расстояниях,  равных  поло¬
вине  длины  звуковой  волны,  возникают  разности
давлений  в  несколько  атмосфер,  то  легко  себе
представить,  что  все  эти  явления  могут  как-то
воздействовать  на  находящиеся  в  облучаемой
жидкости  мелкие  животные  и  растительные
организмы.
 Некоторый  биологический  эффект  может  быть
получен  и  при  относительно  низких  ультразву¬
ковых  частотах  (например,  60  кгц),  что  видно
из  работ  Рассела  и  Валина  [1772,  2109].
 1. 	Излучатели  ультразвука,  применяемые  для
медицинских  и  биологических  целей
 Прежде  чем  говорить  о  различных  биологи¬
ческих  и  лечебных  действиях  ультразвука,
следует  рассмотреть  некоторые  приборы  и  аппа¬
ратуру,  специально  предназначенные  для  этих
целей.
 Поскольку  при  использовании  ультразвука
в  медицинских  целях  необходимо  иметь  возмож¬
ность  воздействовать  ультразвуковыми  волнами
на  любую  часть  тела,  излучатель  монтируется
в  специальной  процедурной  головке.  При  облу¬
чении  головка  через  какую-нибудь  промежу¬
точную  передающую  среду  (например,  парафи¬
новое  масло  или  какую-нибудь  мазь)  приклады¬
вается  к  подлежащей  воздействию  части  тела.
Головка  соединяется  гибким  кабелем  с  обычным
генератором  высокой  частоты.
 *)  Читателю,  интересующемуся  этими  вопросами,
можно  рекомендовать  следующие  книги:  A.  D  о  g  п  о  п,
Е.  В  i  а  п  с  a  n  i,  Н.  В  i  а  п  с  a  n  i,  Ultrasons  et  bio-
logie,  Paris,  1937,  N.  Marinese  o,  Proprietes  piezo-
chimiques  physiques  et  biophysiques  des  Ultrasons,  t.  II,
Paris,  1937,  A.  D  о  g  n  о  n,  Les  ultrasons  et  leur  appli¬
cations,  Paris,  1953,  а  также  обзоры:  Грабара  [4739],
Лемана  [4831],  Бергмана  [2218]  и  Шмитца  [3995].  Обзор
работ  (главным  образом  японских)  в  этой  области  дан
в  статье  К.  Sasagawa,  Collected  papers,  a  tribute
to  Professor  Hideturumaru  Isikawa  in  celebration  of
his  sixtieth  birthday,  Kyoto,  1938,  p,  182.
 На  фиг.  107  была  приведена  фотография
современной  медицинской  ультразвуковой  уста¬
новки  фирмы  «Сименс-Райнигер  Верке».  На
фотографии  хорошо  видна  ультразвуковая  го¬
ловка  с  расположенным  на  ее  передней  стороне
кварцевым  излучателем.  На  фиг.  595  показан
более  мощный  излучатель
медицинской  ультразвуко¬
вой  установки  той  же  фир¬
мы.  Этот  излучатель  может
давать  до  40  вт  звуко¬
вой  мощности  при  частоте
800  кгц;  во  избежание  не¬
желательного  нагревания
алюминиевый  корпус  го¬
ловки  непрерывно  охлаж¬
дается  проточной  водой
[1491].
 На  фиг.  596  приведен
разрез  ультразвуковой  го¬
ловки  фирмы  «Ультракуст».
 Передней  стенкой  головки
является  алюминиевая  пла¬
стина  N,  к  которой  изнутри
приклеен  кварц  Q.  Задний
электрод  D  выполнен  так,  чтобы  обеспечивался
необходимый  воздушный  зазор.  Толщина  перед¬
ней  алюминиевой  пластины  N  равна  половине
длины  звуковой  волны  в  алюминии;  при  этом
пластину  и  кварц  можно  рассматривать  как  свя¬
занную  систему  (см.  гл.  II,  §  5,  п.  5).  Боковые
 м
 Фиг.  596.  Продольный  разрез  ультразвуковой  голов¬
ки  фирмы  «Ультракуст»  (Румансфельден).
 стенки  головки  образуют  рубашку  М,  по  которой
протекает  охлаждающая  вода.  Внутри  корпуса
расположена  также  катушка  индуктивности  S,
служащая  для  согласования  кварца  с  генерато¬
ром  высокой  частоты.  Дальнейшие  данные  об
устройстве  ультразвуковых  генераторов  для  био¬
логических  и  медицинских  целей  можно  найти
в  специальных  работах  [2263,  2388,  3080,  3081,
3696,  3942,  4188,  4254—4256,  4438,  5140].
 Согласно  Хорвату  [912],  при  помощи  водя¬
ного  столба  высотой  в  несколько  сантиметров
 Фиг.  595.  Ультра¬
звуковая  головка
фирмы  «Сименс-Рай¬
нигер  Верке»  (Эрлан¬
ген).
 35 	Л.  Бергман

546
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 достигается  лучшая  передача  ультразвука,  чем
при  использовании  парафинового  масла  или
мази.  Практически  это  можно  осуществить,
использовав  специальный  конический  металли¬
ческий  тубус  (фиг.  597),  наполненный  обезга-
женной  водой.  Тубус  ставится  на  участок  тела,
подлежащий  облучению.  В  этом  случае  головка
снабжается  направляющим  кольцом,  позволяю¬
щим  перемещать  ее  по  верхнему  краю  тубуса
 отражаемые  передней  поверхностью  насадки,
существенно  влияют  на  ее  входной  импеданц,
а  следовательно,  и  на  нагрузку  кварца.  К  сожа¬
лению,  поперечные  волны  (см.  гл.  V,  §  1,  п.  3),
возникающие  при  отражении  звука  под  острым
углом  к  поверхности  конуса,  приводят  к  потерям
энергии.  Все  же  конус  со  стержневой  насадкой-
длиной  20  см  позволяет  получить  концентрацию
энергии  от  4  до  7,4  вт!см2  [943,  2300].
 На  фиг.  598  изображена  такая  насадка  (D),
предназначенная  для  облучения  ультразвуком
 Фиг.  597.  Тубусы  с  водой  для
локального  облучения  ультра¬
звуком
 круговым  движением,  сохраняя  одинаковое  рас¬
стояние  от  облучаемой  поверхности.  При  этом
образуется  своего  рода  фокальная  область  и  одно¬
временно  ограничивается  озвучиваемый  участок
кожи.
 При  облучении  очень  выпуклых  поверхно¬
стей  тела  можно  поместить  между  ультразвуко¬
вой  головкой  и  кожей  наполненный  обезгажен-
ной  (прокипяченной)  водой  резиновый  мешок
(кондом),  который  хорошо  ложится  на  выпуклые
поверхности  тела.  Однако  мешок  должен  быть
достаточно  большим,  чтобы  допускать  движения
ультразвуковой  головки.  Контактным  веществом
между  мешком,  головкой  и  кожей  является  масло.
 Согласно  Хорвату,  такая  передача  ультра¬
звука  через  воду  дает  возможность  получить
в  6—8  раз  большую  глубину  проникновения
звука  в  облучаемую  ткань  (измеряемую  рас¬
стоянием,  на  котором  интенсивность  падает  до
половины  первоначального  значения),  чем  при
непосредственном  прикладывании  излучателя
(см.  также  Раудсцус  [3838]).
 Часто  желательно  сконцентрировать  излу¬
чаемую  головкой  звуковую  энергию  на  неболь¬
шой  площади,  например,  для  того,  чтобы  облу¬
чать  полости  тела  и  т.  п.  Это  достигается  при
помощи  прикрепляемой  к  головке  конической
насадки  из  легкого  металла.  Однако  эта  насадка
должна  быть  точно  настроена  на  соответствую¬
щую  частоту  звука,  так  как  звуковые  волны,
 Фиг.  598.  Различные  насадки  для  медицинского
применения  ультразвука.
 А—зубоврачебная  насадка,  В—приставка  с  линзой,
 С—коническая  насадка,  D—цилиндрическая  стержневая
насадка.
 полостей  тела,  и  стержневая  насадка  (А)  для
воздействия  ультразвуком  на  зубы.  Обе  насадки
снабжены  защитными  гильзами,  чтобы  умень¬
шить  боковое  облучение.  На  фиг.  598  показана
также  коническая  насадка  (С)  для  облуче¬
ния  ультразвуком  небольших  участков,  •  на¬
пример  углублений  поверхности  тела.  При
облучении  под  водой  для  фокусировки  звуковой
волны  перед  ультразвуковой  головкой  можно
поместить  линзу  из  пластмассы  (фиг.  598,  В)
(см.  гл.  II,  §  5,  п.  5).
 На  фиг.  599  показан  сконструированный  для
медицинских  целей  магнитострикциснный  излу¬
чатель  (/=175  кгц),  который  для  концентрации
звуковой  энергии  выполнен  в  виде  вогнутого
зеркала  (см.  фиг.  37).  В  этой  головке  ультра¬
звуковые  волны  передаются  от  вибратора  к  облу¬
чаемому  телу  через  воду  и  мембрану.  Другие
типы  ультразвуковых  излучателей,  предназна¬
ченных  для  биологических  и  лечебных  целей,
описаны  в  патентах  [610,  1144,  1933,  1934].

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 547
 Для  изучения  под  микроскопом  действия
ультразвука  на  микроорганизмы  можно  пользо¬
ваться  различными  приспособлениями.  Можно
передавать  звуковую  энергию  из  масляной  ван¬
ны  излучателя  через  соответствующим  обра¬
зом  изогнутую  стеклянную  палочку  непосред¬
ственно  в  каплю  жидкости  с  облучаемым  объек¬
том,  расположенную  в  лунке  предметного  стекла.
Вытягивая  конец  передающей  стеклянной  па¬
лочки  в  виде  тонкого  острия  и  пользуясь  им
под  микроскопом  как  микроманипулятором,
Шмитт  [1874]  воздействовал  ультразвуком  не¬
посредственно  на  внутренние  участки  клетки.
К  сожалению,  при  этом  заметно  мешают  по¬
перечные  волны,  возникающие  в  стеклянной
палочке  наряду  с  продольными  волнами.
 Фиг.  599.  Магнитострикционный  излуча¬
тель  для  медицинских  целей,  концентри¬
рующий  звуковую  энергию  в  узкий  пучок.
 (/=175  кгц).  Фирма  «Атлас-Верке».
 Согласно  Доньону  и  Бьянчани  [18],  на  пред¬
метный  столик  микроскопа  можно  непосред¬
ственно  поместить  излучающий  кварц,  на  по¬
верхность  которого  наносится  жидкость  с  изу¬
чаемыми  организмами.  В  этом  случае  металли¬
ческие  электроды  кварцевой  пластины  должны
иметь  в  центре  отверстия,  через  которые  про¬
ходит  свет,  необходимый  для  освещения  объек¬
тов.  Недостаток  такой  установки,  отмеченный
Менде  [1342],  заключается  в  том,  что  изучае¬
мый  объект  одновременно  подвергается  воздей¬
ствию  высокочастотного  электрического  поля
и  может  быть  поврежден  теплом,  образующимся
благодаря  диэлектрическим  потерям.
 Если  пользоваться  микроскопом,  производя
наблюдения  в  отраженном  свете,  то  можно  по¬
мещать  изучаемый  препарат  в  маленький  сте¬
клянный  сосуд  с  очень  тонким  приклеенным
дном.  Такой  сосуд  при  помощи  масляной  пленки
акустически  соединяется  с  рабочей  поверхно¬
стью  какой-нибудь  из  описанных  выше  медицин¬
 ских  ультразвуковых  головок.  Магнитострик*
ционный  излучатель,  специально  предназначен*
ный  для  микроскопических  исследований,  описан
в  американском  патенте  [415].
 Тиммермане1)  предложил  изображенный  в  раз¬
резе  на  фиг.  600  ультразвуковой  конденсор  для
 Фиг.  600.  Ультразвуковой  конденсор
для  микроскопических  исследований.
 микроскопических  исследований.  В  наполнен¬
ном  обезгаженной  водой  металлическом  цилин¬
дре  А  под  углом  45°  расположено  вогнутое
зеркало  Я,  изготовленное  из  часового  стекла^
которое  отражает  излучаемые  ультразвуковым
вибратором  G  волны  вверх  и  концентрирует  их
в  точке  ВГ  Снизу  через  стеклянное  окошко  F
проходит  свет,  служащий  для  освещения  микро¬
скопического  препарата  М.  При  помещи  пара¬
болического  зеркала  Р  пучок  света  концентри¬
руется  непосредственно  над  плоскостью  пре¬
парата  в  фокусе  В2.  Образующиеся  пузырьки
газа  могут  быть  удалены  через  боковой  штуцер  S.
 Аналогичная  установка,  в  которой  вода  заме¬
нена  стеклянным  цилиндром  и  отражение  звуко¬
вой  волны  происходит  на  слое  воздуха,  описана
в  патенте  фирмы  «Ультракуст  Геретебау»  [4306].
Сведения  о  практическом  применении  таких,
 х)  DRP-Anmeldung  (1941);  Ultraschallkondensor-
Einrichtung  fur  Mikroskopie.
 35*

548
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 допускающих  дальнейшее  усовершенствование,
устройств,  пока  отсутствуют.  Предложения  отно¬
сительно  облучения  ультразвуком  микроскопи¬
ческих  объектов  во  время  наблюдения  сделали
также  Лези  [3426]  и  Пейп  [3718].
 При  изучении  биологического  действия  ультра¬
звука  очень  важным  вопросом,  на  который,
к  сожалению,  во  многих  работах  не  обращается
вовсе  или  обращается  мало  внимания,  является
правильное  указание  использованной  интенсив¬
ности  звука  и,  в  особенности,  воспроизводимости
 Фиг.  601.  Кювета  для  биоло¬
гических  опытов  с  ультразву¬
ком.
 условий  облучения.  Если  исследования  не  ведут¬
ся  непосредственно  под  микроскопом,  то  изучае¬
мый  объект  облучают  обычно  в  пробирке,  колбе
или  в  какой-либо  кювете.  Сосуд  погружают
в  масляную  ванну  ультразвукового  излучателя.
Ясно,  что  интенсивность  ультразвука  в  сосуде
при  одинаковом  возбуждении  кварца  зависит
от  того,  как  глубоко  и  в  каком  положении  сосуд
погружен  в  масляную  ванну,  от  толщины  дна
сосуда  и  от  акустических  сопротивлений  мате¬
риала  сосуда  и  наполняющей  его  жидкости.
Даже  если  бы  было  возможно  точно  рассчитать
величину  звуковой  энергии,  проникающей  в  со¬
суд,  то  интенсивность  звука,  непосредственно
воздействующего  на  препарат,  будет  зависеть
еще  и  от  того,  какова  интенсивность  волн,
отраженных  от  поверхности  жидкости  и  от
стенок  сосуда  и  снова  воздействующих  на  пре¬
парат.
 Поэтому  Джакомини  [705,  2881,  2884]  пред¬
лагает  для  биологических  целей  кювету  (фиг.
 601),  стенки  которой,  служащие  для  входа  и  вы¬
хода  звуковых  волн,  выполнены  в  виде  полу¬
волновых  слюдяных  или  ацетилцеллюлозных
пластинок.  В  соответствии  с  измерениями  Леви
и  Филиппа  (см.  гл.  V,  §  1,  п.  2)  в  качестве
материала  для  кюветы  может  быть  использован
также  каучук.  Если  через  такую  кювету  про¬
пускать  в  продольном  направлении  параллель¬
ный  звуковой  пучок,  то  можно  практически
избежать  отражения  звука.  При  этом  можно
сделать  видимым  путь  звуковых  лучей  при  по¬
мощи  теневого  метода,  описанного  в  гл.  III,
§  4,  п.  1.
 2. 	Действие  ультразвука  на  организмы
малых  и  средних  размеров
 Ланжевен  и  позже  Вуд  и  Лумис  [2174]  пока¬
зали  в  своих  работах  по  ультразвуку,  что  нахо¬
дящиеся  в  ультразвуковом  поле  небольшие  жи¬
вотные—рыбы,  лягушки,  головастики  и  т.  д.—
парализуются  или  погибают.  Доньон  и  Бьянча-
ни  [18],  а  также  Френцель,  Хинсберг  и  Шуль-
тес  [649]  изучили  это  явление  более  детально;
последние  три  автора  нашли,  что  у  животных,
подвергаемых  действию  ультразвука,  сразу  после
начала  облучения  наблюдается  сильное  беспо¬
койство,  выражающееся  в  резких  рывках,  за
которыми  часто  уже  через  1  мин.  следует  со¬
стояние  полной  неподвижности.  Рыбы  при  этом
обычно  лежат  на  боку.  Жаберное  дыхание  ослаб¬
ляется  и  становится  еле  заметным.  Это  состоя¬
ние  снова  сменяется  приступами  беспокойства
с  учащенным  бурным  дыханием  и  явлениями
резкого  удушья.  Одновременно  наблюдается  зна¬
чительное  учащение  сердечной  деятельности.
Однако  чаще  всего  у  животных  наблюдаются
состояния,  сходные  с  наркотическим;  прикос¬
новение  к  животным  не  вызывает  с  их  стороны
никакой  реакции.  Если  в  это  время  прекратить
облучение,  часть  животных  еще  может  опра¬
виться;  если  же  облучение  продолжается,  то
животные  гибнут.
 У  лягушек  после  кратковременного  облу¬
чения  наблюдается  состояние  паралича,  осо¬
бенно  задних  конечностей,  напоминающее  пара¬
лич,  вызываемый  кураре  (см.  также  новые  опыты
Фрая,  Вулффа  и  Тукера  [2842,  2844]).
 При  очень  большой  интенсивности  облучения
у  рыб  в  разных  участках  тела  возникают  не¬
большие  кровотечения,  особенно  на  плавниках
и  у  ротового  отверстия.  Обычно  обнаруживаются
и  другие  повреждения  плавников,  а  именно
разрывы  тонкой  кожи  между  лучами.  На  жаб¬
рах  часто  наблюдаются  повреждения  поверх¬

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 549
 ностных  участков  с  небольшими  кровотечениями
и  набуханием  покровного  эпителия,  хотя  капил¬
лярная  система  плавников  не  повреждается
сколько-нибудь  значительно.  Однако,  согласно
Френделю,  Хинсбергу  и  Шультесу,  все  эти
повреждения  не  могут  объяснить  поведения
животных  и  их  гибели  в  звуковом  поле.  Не  обна¬
ружены  также  кровоизлияния  или  какие-либо
повреждения  центральной  нервной  системы.  Так
как  нет  основания  говорить  и  о  действии  силь¬
ного  нагревания,  то  указанные  выше  авторы
считают,  что  непосредственная  причина  смерти
заключается  в  воздействии  на  нервную  систему,
не  сопровождающемся  заметными  морфологи¬
ческими  изменениями.  В  пользу  этого  предпо¬
ложения  говорят  выполненные  на  дафниях  мик¬
роскопические  наблюдения  Доньона  и  Бьянча-
ни  [18],  согласно  которым  при  облучении  пара¬
лизуются  сначала  конечности,  затем  жабры,
глаза  и,  наконец,  останавливается  сердце.
 Обнаруженные  Доньоном  и  Бьянчани  [18]
при  большой  интенсивности  звукового  воздей¬
ствия  разрывы  мышечной  ткани  у  более  крупных
животных,  вероятно,  являются  результатом  ре¬
флекторных  явлений  и  обусловлены  стягива¬
нием  волокон,  что  в  свою  очередь  вызвано
раздражением  кожи.  В  пользу  этого  предполо¬
жения  говорят  данные  о  том,  что  подобные  раз¬
рывы  ткани  не  наблюдаются  в  тех  случаях,
когда  двигательные  нервы  искусственно  пара¬
лизованы,  например  при  помощи  кураре.  Ана¬
логичные  исследсвания  выполнены  также  Чам¬
берсом  и  Харви  [432]  и  Делоренци  [499,  500]
(см.  также  Бретшнайдер  [2547]).
 Новые  исследования  живых  мышечных  во¬
локон,  подвергнутых  ультразвуковым  и  тепло¬
вым  воздействиям,  выполненные  при  помощи
киносъемки  (Шмитц  и  Гесслер  [5001]),  пока¬
зали,  что  повреждения  отдельных  мышечных
волокон,  аналогичные  вызываемым  ультразву¬
ком,  могут  быть  также  получены  при  локальной
диатермии.  Кроме  того,  некоторые  поврежде¬
ния,  такие,  как  внезапный  разрыв  мышечного
волокна  или  образование  в  нем  отверстий,  могут
быть  .вызваны  своего  рода  псевдокавитацией
(см.  §  7  настоящей  главы).
 Вольф  [2166]  с  целью  обоснования  коли¬
чественной  дозировки  ультразвука  определял  ле¬
тальную  дозу  для  небольших  водных  животных
при  облучении  ультразвуком  с  частотой  800  кгц.
Для  каждого  вида  объектов  была  получена
особая  кривая  смертности,  что  указывает  на
различные  механизмы  воздействия  звуковых
волн.  Если  интенсивность  облучения  становится
ниже  некоторой  определенной  величины,  живот¬
 ные  не  гибнут  даже  при  очень  длительном  воз¬
действии  ультразвука;  таким  образом,  здесь
не  применим  закон
 Интенсивность  X  Время=const.
 Исследование  зависимости  летальных  доз  от,
частоты  провел  Цейльхофер  [4519]  (см.  также
Смолярский  [4120]).
 Исследования  Каназава  и  Шиногава  [1014],
выполненные  на  мелких  рыбах,  показали,  что
действие  малых  доз  ультразвукового  облучения
ускоряет  и  стимулирует  жизненные  процессы.,
Согласно  Вирсинскому  и  Чайлду  [2140],  дейст¬
вие  ультразвука  на  дафний,  циклопов  и  рыб
вызывает  сначала  явления  возбуждения,  а  за¬
тем—явления  торможения.
 О  действии  ультразвука  на  сердце  холодно¬
кровных  животных  сообщает  Харви  [802],  а
также  Фёрстер  и  Хольсте  [620].  Наряду  с  умень¬
шением  амплитуды  сердечных  сокращений  и  их
учащением  отмечается  также  изменение  токов
действия.  Одни  только  тепловые  воздействия
такого  эффекта  не  вызывают.  Дёнхардт  и  Преш
[2699],  а  также  Кейдель  [3244]  твердо  устано¬
вили  изменение  электрокардиограммы  морской
свинки  и  лягушки  при  облучении  сердца  звуко¬
выми  волнами  (см.  также  [2896,  3283,  4620]).
 Локализованные  повреждения  центральной
нервной  системы  при  применении  концентриро¬
ванных  ультразвуковых  волн  получены  у  раз¬
личных  животных  Линном  и  сотрудниками
[1258—1261].
 Описанные  до  сих  пор  действия  ультразвука
наблюдались  при  облучении  животных  в  жидкой
среде.  Аллен,  Фрингс  и  Рудник  [100],  а  также
Элдредж  и  Паррак  [2733]  показали,  что  звук,
распространяющийся  в  воздухе,  также  способен
оказать  повреждающее,  а  иногда  даже  смер¬
тельное  действие  на  небольших  животных.  В  поле
ультразвуковой  сирены  при  частоте  20  кгц
и  силе  звука  1—3  вт/см*  в  течение  короткого
времени  погибают  мелкие  животные—мыши,  раз¬
личные  насекомые  и  т.  д.;  смерть  при  этом
вызывается  сильным  повышением  температуры
тела  [2825].
 3. 	Действие  ультразвука  на  микроорганизмы
и  отдельные  животные  и  растительные  клеткй
 Действие  ультразвука  на  простейших  (инфу¬
зории,  моллюски  и  т.  д.)  было  предметом  разно¬
сторонних  исследований  [18,  49,  271,  430,  464,
902,  1005,  1494,  1878,  2072,  2140,  2185,  2327,
2786,  3443,  4332,  4454,  4479,  4522].  Шмитт
и  Улемайер  [1878]  впервые  указали  на  то,  что
кавитация  в  среде  является  основной  причиной

550
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 разрушающего  действия  ультразвука  на  эти
организмы.  Если  образование  пузырьков  пода¬
влялось  путем  повышения  внешнего  давления,
то  разрушающее  действие  на  простейших  умень¬
шалось.  Аналогичные  результаты  получил  также
Джонсон  [1005].  Почти  мгновенный  разрыв
объектов  в  поле  ультразвука  вызывался  заклю¬
ченными  внутри  этих  организмов  пузырьками
воздуха  или  находящегося  в  растительных  клет¬
ках  углекислого  газа.  Это  показывает,  что  воз¬
никающие  при  кавитации  большие  разности
давлений  приводят  к  разрыву  клеточных  оболо¬
чек  и  целых  маленьких  организмов.  На  фиг.  602
показаны  этапы  разрушения  туфельки  под
действием  ультразвука  (увеличение  в  300  раз).
Весь  процесс  происходит  за  малую  долю  секунды
(см.  также  работы  Конте  и  Делоренци  [464,  465]).
 Многократно  изучалось  действие  ультразву¬
ка  на  различные  виды  грибов.  Уже  в  1931  г.
Беквид  и  Олсон  [219]  убивали  дрожжевые  грибы
при  помощи  ультразвука.  Эти  опыты  были
затем  с  положительными  результатами  повто¬
рены  Беквидом  и  Вивером  [220],  Эйлером
и  Скарцинским  [578,  4700],  Шпехтом  и  Рюссом
 временного  облучения  ультразвуком  в  воде,
чем  это  удавалось  до  сих  пор  при  помощи  про¬
травливания.  Облучение  семян  ультразвуком
во  время  протравливания  значительно  усиливает
 Фиг.  602.  Этапы  разрушения  туфзльки  под  дей¬
ствием  ультразвука  (Х300).
 [4150],  а  также  Фёрстером  и  Хольсте  [620].
Касахара  с  сотрудниками  [3206]  подвергали
действию  ультразвука  гифомицеты;  Шумахер
[4039]  облучал  споры  плесневых  грибов  (Odeum
lupoli)  и  установил,  что  повреждение  спор  наблю¬
дается  в  большей  степени  при  низких,  чем  при
высоких  температурах,  что  указывает  на  специ¬
фическое  действие  ультразвука.  Аналогичные
данные  получил  Кайбара  [3171]  для  плесневых
грибов,  а  также  Амбр  [2962]  и  Лембке  [3415]
при  облучении  ультразвуком  культур  дрожже¬
вых  грибов  (Saccharomyces).
 Хейман  [4750]  с  успехом  применил  ультра¬
звук  в  области  фитопатологии.  На  семенах
сахарной  свеклы,  зараженных  естественным  пу¬
тем  Phoma  betae,  Cercospora  beticola,  Alterna-
ria  sp.  или  Fusarium  sp.,  удалось  гораздо  лучше
уничтожить  эти  грибы  и  бактерии  путем  кратко¬
 Ф  и  г.  603.  Прорастание  необлученных  (а)  и  об¬
лученных  (б)  семян.
 На  необлученном  образце  видно  значительное  образо¬
вание  плесени.
 действие  фунгицидного  или  бактерицидного  ве¬
щества  (фиг.  603).  Причина,  по-видимому,  заклю¬
чается  в  том,  что  -звуковые  колебания  увеличи¬
вают  скорость  диффузии  воды  и  растворенных
в  ней'  веществ  через  оболочки  растительных  кле¬
ток,  чем  достигается  более  быстрое  действие
на  грибы  и  бактерии.
 Соте,  Левавассер  и  Вийэ  [3957]  подробно  изу¬
чали  действие  ультразвука  на  яйца,  личинки
и  куколки  комаров  (Culicidae).  Разрушающее
действие  звуковых  волн  зависит  не  только  от
силы  звука  и  продолжительности  облучения,  но
и  от  стадии  развития  организма;  чем  меньше
возраст  личинки,  тем  она  чувствительнее  к  облу¬
чению;  яйца,  как  правило,  сразу  же  разрушают¬
ся.  По-видимому,  играет  роль  и  вид  животного.
Aedes  mariae  устойчивее,  чем  Anopheles  таси-
lipennis  и  Culex  pipiens.  Ниже  определенней
пороговой  силы  звука  разрушающее  действие
отсутствует  и  наблюдается,  наоборот,  ускоре¬
ние  развития  личинок,  что  чрезвычайно  инте¬
ресно  с  точки  зрения  биологии.  Брайсон  [379]
и  Яги  [4472]  сообщают  о  том,  что  паразиты
тутового  шелкопряда  могут  быть  убиты  при
помощи  ультразвука.
 Маццола  [1334]  наблюдал  при  непродолжи¬
тельном  облучении  инфузории  Colpidium  увели¬
чение  скорости  деления;  только  при  больших
интенсивностях  звука  наблюдалось  торможение
процессов  деления  и,  наконец,  смерть  животных.
 Херш,  Каррер  и  Лумис  [839]  уже  в  1930  г.
вызвали  мутации  у  Drosophila  melanogaster  при
облучении  ее  ультразвуком  с  частотой  285  кгц.
Уоллес,  Башнелл  и  Ньюкамер  [2110,  2583,
3639]  подвергали  действию  ультразвука  (/=

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 551
 =400  кгц)  только  что  закончивших  развитие
мушек  Drosophila  melanogaster  и  также  установи¬
ли  наличие  мутаций  и  изменения  в  хромосомах;
некоторые  из  этих  мутаций  были  летальными.
 Фритц-Ниггли  и  Бони  [2827,  2828,  4719]
наблюдали  различную  устойчивость  отдельных
стадий  развития  (яйцо,  куколка,  личинка)
Drosophila  melanogaster  при  облучении  ультра¬
звуком  с  частотой  800  кгц.  Основное  изменение,
наблюдавшееся  после  облучения  ультразвуком
личинок  и  ранних  куколок,  так  же  как  и  при
воздействии  рентгеновских  лучей,  выражалось
в  значительном  разрушении  абдоминальной  ги¬
подермы.  Те  же  результаты  получили  Линде-
ман  [4842]  и  Лотмар  [4848].
 Харви  и  Лумис  [809]  показали  при  помощи
микрокиносъемки,  что  неоплод  отворенные  яйца
морского  ежа  Arbacia  уже  при  слабом  облуче¬
нии  разрушались  благодаря  разрыву  оболочки.
Действие  ультразвука  на  яйца  морских  ежей
и  морских  звезд  исследовал  также  Шмитт  [1874],
который  передавал  колебания  непосредственно
объекту  при  помощи  стеклянной  палочки.
 Аше  [2341]  при  облучении  яиц  лягушки
■наблюдал  как  нарушение  развития,  так  и  сти¬
муляцию  роста.  Дальнейшие  работы  в  этом
направлении  провели  Бьедл  [2437,  2438]  и
многие  японские  исследователи  [2297,  3097,
3174,  3195,  3216,  4089,  4214,  4473,  4481].
 Далее  имеется  ряд  работ  японских  авторов
[2849,  3215,  3230,  3620],  а  также  Шолтиссека
[5005,  5006],  изучавших  влияние  ультразвука
на  сперматозоиды,  в  особенности  на  их  подвиж¬
ность.  При  этом  была  поставлена  задача—уста¬
новить,  нельзя  ли  при  помощи  ультразвука
убить  менее  жизнеспособные  сперматозоиды,  не
повредив  при  этом  остальные  [5006],  а  также
'выяснить,  изменится  ли  соотношение  полов
у  потомства  при  осеменении  спермой,  подвергну¬
той  облучению  ультразвуком  [5005].  В  то  время
как  первую  задачу  удалось  осуществить,  вторая
осталась  пока  нерешенной.
 Во  многих  работах  [18,  272,  803,  809,  1024,
1483,  2020,  2173,  2174,  2328,  2400,  2700—2705,
3250,  3386,  3406,  3435,  3580,  3619,  3703,  3926,
4017,  4435,  4500,  4501,  4506]  изучалось  дей¬
ствие  ультразвука  на  красные  кровяные  тельца
(эритроциты).  Харви  и  Лумис,  наблюдая  эри¬
троциты  во  время  облучения  под  микроскопом,
установили,  что  они  теряли  свою  первоначаль¬
ную  форму  и  растягивались;  при  этом  происхо¬
дило  их  обесцвечивание  (в  результате  гемолиза);
при  дальнейшем  облучении  они  окончательно
разрывались  и  распадались  на  множество  отдель¬
ных  маленьких  шариков.
 Существенное  значение  для  разрушающего
действия  ультразвука  на  клетки  крови  наряду
с  явлениями  кавитации  имеет,  по-видимому,
присутствие  в  крови  пузырьков  воздуха.  В  пол¬
ностью  обезгаженной  взвеси  эритроцитов  ге¬
молиз  совершенно  не  происходит  или  происхо¬
дит  лишь  в  незначительной  степени.  Кроме  того,
некоторую  роль  играет  концентраций  этой  взве¬
си;  если  она  превышает  известную  величину,
гемолиза  не  наблюдается  [2020,  2700—2704,
 Фиг.  604.  Скопление  эритроцитов  в  мезентери¬
альных  сосудах  лягушки  при  действии  ультра¬
звука  (по  Шмитцу  [3995]).
 3386].  Если  создать  в  узкой  трубке  стоячие
звуковые  волны,  то  эритроциты  собираются
в  пучностях  и  остаются  неповрежденными.  Раз¬
рушение  эритроцитов  происходит  лишь  в  том
случае,  если  их  переместить  из  пучностей  при
помощи  тока  жидкости  [271—274].  Аналогичные
явления  наблюдали  также  Харви  и  Лумис  у
жгутиковых  (например,  у  Euglena  gracilis).
Примером  может  служить  изображенное  на
фиг.  604  скопление  эритроцитов  в  мезентериаль¬
ных  сосудах  лягушки1).
 Доньон  и  Симоно  [2700—2704]  попытались
выяснить,  почему  при  определенной  концентра¬
ции  эритроцитов  (выше  чем  1/Б0)  не  происходит
повреждения  их  ультразвуком.  По-видимому,
основной  причиной  является  здесь  отсутствие
кавитации:  с  увеличением  концентрации  частиц
порог  кавитации  возрастает.  Не  исключено,  что
часть  звуковой  энергии  затрачивается  на  нагре¬
вание  частиц  и  кавитация  не  возникает  вслед¬
ствие  уменьшения  энергии  волны.
 х)  Такие  скопления  эритроцитов  можно  наблюдать
не  только  в  извлеченном  из  организма  мезентерии,  но
и  на  живом  животном,  например  в  плавательной  пере¬
понке  или  языке  лягушки,  как  это  показали  Гофман
и  Шмитц  [3036]  при  помощи  киносъемки.

552
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Зависимость  вызванного  ультразвуком  гемо¬
лиза  от  частоты  исследовалась  Ангерером,  Бар¬
том,  Гюттнером  и  Винклером  [2328,  2329,  4435],
Леманом  [3386],  Доньоном  и  Симоно  [2704],
а  в  последнее  время  Аккерманом  [2277].  В  то
время  как  названные  сначала  исследователи
нашли  максимум  гемолиза  в  области  100  кгц,
очень  точные  исследования  Аккермана  показали,
что  область  максимального  действия  лежит  между
300  и  600  кгц  и  что  оно  должно  объясняться
эффектом  резонанса  клеток.
 Опыты  Лемана  [3386]  и  в  последнее  время
Руста  и  Фейндта  [3926]  показали,  что  главную
причину  вызванного  ультразвуком  гемолиза
нужно  искать  в  резонансных  колебаниях  малень¬
ких  пузырьков  газа.  При  возникающих  в  этом
случае  высоких  переменных  давлениях  эритро¬
циты  разрушаются.  Все  процессы,  уменьшаю¬
щие  образование  газа  в  растворе,  как  напри¬
мер  увеличение  концентрации  эритроцитов  и
вязкости  жидкости,  в  которой  образуется  сус¬
пензия,  уменьшают  гемолиз.  Так  как  резонанс¬
ные  колебания  газовых  пузырьков  происходят
только  в  стоячей  волне,  то  при  наличии  только
бегущих  волн  или  при  импульсном  действии
ультразвука  гемолиза  не  наблюдается  совсем
[3926].  Тот  факт,  что  вызванный  ультразвуком
гемолиз  не  связан  с  осмотическими  явлениями,
следует  из  опытов  Лихти  и  Виллбрандта  [417],
а  также  из  сделанных  при  помощи  электрон¬
ного  микроскопа  снимков  Юнга  [4785],  который
смог  показать,  что  оболочка  разрушенных
ультразвуком  эритроцитов  имеет  многочислен¬
ные  отверстия.
 Штулфаут  и  Вуттге  [4197],  а  также  Леман,
Беккер  и  Отто  [3406]  подробно  исследовали
изменения  эозинофилов  в  ультразвуковом  поле.
При  больших  интенсивностях  облучения  насту¬
пают  круговые  движения  гранул  в  отдельных
участках  протоплазмы,  причем  гранулы  иногда
выбрасываются  из  клетки.  Однако  эти  наиболее
заметные  механические  эффекты  не  следует  рас¬
сматривать  как  основное  действие  ультразвука
на  функции  клетки.  Изменение  этих  функций
в  первую  очередь  обусловлено  тепловым  дей¬
ствием  ультразвука.  В  пользу  такого  взгляда
говорит  сделанное  уже  Доньоном  и  Бьянчани
[18]  наблюдение,  что  после  вызванных  ультра¬
звуком  механических  нарушений  лейкоциты  мо¬
гут  восстановиться,  если  не  произошло  их  более
существенного  повреждения'.
 Харви  и  Лумис  [805,  806]  исследовали  также
влияние  ультразвука  на  растительные  клетки,
например  на  клетку  элодеи  (водяной  чумы).
При  не  слишком  большой  силе  звука  внутри
 клетки  наблюдается  бурное  движение  и  ее
содержимое  полностью  перемешивается.  После
окончания  облучения  структура  клетки  вос¬
станавливается.  При  большей  силе  звука  про¬
топлазма  отходит  от  стенок  клетки,  скапливается
в  других  местах,  и,  наконец,  происходит  разруше¬
ние  стенок  клеток.  На  фиг.  605  видно,  что  в  клет¬
ках  водоросли  Nitella  под  действием  ультразвука
содержащая  хлорофилл  протоплазма  отходит  от
мертвой,  состоящей  из  целлюлозы,  оболочки.
 Херцик,  Хрдличка  и  Шприндрих  [829]  дей¬
ствовали  ультразвуком  с  частотой  3500  кгц
на  эпидермис  лука,  причем  объект  в  капле
 Фиг.  605.  Разрыв  протоплазмы  водоросли  Nitella
под  действием  ультразвука.
а—до  облучения,  б—после  облучения.
 жидкости  помещался  непосредственно  на  колеб¬
лющийся  кварц.  Сразу  же  после  начала  облу¬
чения  в  ядре  клетки  происходят  цитологические
изменения;  оно  гиалинизируется,  ядрышки  ста¬
новятся  более  заметными.  Спустя  некоторое
время,  ядро  клетки  разрывается  и  остатки  его
сморщиваются.  Движение  протоплазмы  уско¬
ряется  и  в  ней  увеличивается  число  хорошо
различимых  •  гранул.
 В  последнее  время  Кюстер  [3340а]  изучал
действие  ультразвука  (/=1  мггц)  на  различные
живые  растительные  клетки  и  отметил  вакуоли¬
зацию,  разрыв,  расслоение  и  капельный  распад
протоплазмы,  перемещение  пластид  и  другие
эффекты.
 Шмитт  и  Улемайер  [1878]  нашли,  что  при
облучении  клеток  спирогиры  увеличивается  ее
проницаемость  для  ионов  щелочных  металлов.
 Ямаха  и  Уэда  [2187]  при  облучении  клеток
кончика  корешка  фасоли  (Vicia  Faba)  обнару¬
жили  разнообразные  нарушения  строения  клет¬
ки  и  течения  митоза,  например  образование

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 553
 вакуолей,  сморщивание  плазмы,  расщепление
клеточной  оболочки,  склеивание,  фрагментацию
и  набухание  хромосом.  Аналогичные  опыты
поставил  Селман  [5017]  на  кончиках  корешка
лука,  куриных  зародышах  и  пыльце  традескан¬
ции.
 Недавно  Уоллес,  Башнелл  и  Ньюкамер
[2110,  4362,  4363]  подвергли  облучению  ультра¬
звуком  с  частотой  400  кгц  корешки  репчатого
лука  {Allium  сера)  и  нарцисса,  а  также  ростки
подсолнечника  (Helianthus);  на  всех  стадиях
деления  ядра  были  отмечены  изменения  хромо¬
сом,  выражавшиеся  в  разрывах,  перетяжках,
слипаниях  и  других  нарушениях  структуры.
Покоящиеся  ядра  также  часто  обнаруживали
слабые  явления  распада;  в  некоторых  клетках
ядерные  оболочки  разрывались.  Если  произво¬
дилось  облучение  точки  роста  побегов  подсол¬
нечника,  то  при  образовании  семян  обнаружи¬
вались  фенотипические  изменения;  так,  наблю¬
дался  чрезмерный  рост  (гипертрофия),  утолще¬
ние  и  сморщивание  листьев,  т.  е.  изменения,
напоминающие  эффект,  вызываемый  воздейст¬
вием  колхицина.  Яги  [2185],  Херш,  Каррер
и  Лумис  [839],  а  также  Вирсинский  [2139]
ставили  опыты  по  вызыванию  мутаций  или  изме¬
нению  роста  растений  при  помощи  ультразвука.
 Еще  большее  число  исследований  было  по¬
священо  облучению  ультразвуком  семян  с  целью
воздействия  на  их  прорастание  и  последующий
рост  растений;  подробный  обзор  этих  работ
можно  найти  у  Гессе  [4754].  Уже  в  1936  г.
Истомина  и  Островский  [962]  нашли,  что  после
облучения  ультразвуком  (/=400  кгц)  семян
картофеля  вес  клубней  увеличился  на  25—45%,
а  вес  листьев  уменьшился  на  33%  по  сравнению
с  весом  листьев  необлученных  растений.  У  го¬
роха,  семена  которого  облучали  в  течение
1—5  мин.,  было  отмечено  увеличение  веса  побе¬
гов  и  стручков.  В  обоих  случаях  вызванная
ультразвуком  стимуляция  развития  сохранялась
до  начала  цветения.
 Давыдов  [489]  сообщает  об  увеличении  на
50%  веса  корней  сахарной  свеклы  при  облуче¬
нии  семян  этого  растения.  Семена  подвергали
воздействию  ультразвука  с  частотой  425  кгц
как  в  ненабухшем,  так  и  в  набухшем  состоянии.
Если  предварительно  набухшие  семена  облу¬
чали  в  течение  2—4  мин.,  высушивали  и  снова
высевали  только  через  55  дней,  то  также  обна¬
руживалось  увеличение  веса  свеклы  на  22—
45%.  К  сожалению,  оценка  этих  результатов
затрудняется  тем^  что  ни  Истомина  и  Остров¬
ский,  ни  Давыдов  не  приводят  точных  данных
о  ходе  прорастания  и  числе  подвергнутых
 облучению  семян.  Штокебрандт  [5045]  недавно
повторил  опыты  Давыдова  на  сахарной  свекле
в  большем  масштабе  и  не  обнаружил  какого-либо
положительного  влияния  ультразвука  на  про¬
растание  семян  и  рост  растений.
 Лоза  [3447],  повторивший  эти  опыты  на
рисе,  горохе,  сое  и  редисе,  также  не  нашел
никакой  стимуляции  прорастания.  К  таким  же  от¬
рицательным  результатам  при  облучении  ультра¬
звуком  семян  и  ростков  редиса  пришел  и  Берси
[4599].  Наоборот,  Берентс  [2450]  сообщает  об
ускорении  прорастания  семян  гороха  при  облу¬
чении  ультразвуком  с  частотой  800  кгц;  однако
через  170  час.  рост  облученных  семян  приоста¬
навливался  и  они  погибали.  Хаскелл  и  Селман
[2971]  не  могли  обнаружить  ускорения  про¬
растания  или  развития  при  облучении  кукурузы
ультразвуком  с  частотой  1  мггц.  Швабе  и  Торнли
[4044],  правда,  получили  после  воздействия  на
ненабухшие  семена  озимой  ржи  ультразвуком
с  частотой  1  мггц  (/=27—48  вт/см2)  ускорение
прорастания,  но  не  обнаружили  никакого  влия¬
ния  на  рост  (см.  также  [2971]).  Томберг  [4280]
после  облучения  кресса  ультразвуком  с  часто¬
той  800  кгц  (/=0,4  вт/см2)  не  нашел  ни  повы¬
шения  способности  семян  к  прорастанию,  ни
изменения  времени  прорастания.  Наоборот,
при  повышении  энергии  облучения  (/=2  вт/см2)
обе  эти  величины  уменьшались.
 Брюнер  и  Риндфлейш  [377]  также  исследо¬
вали  влияние  ультразвука  на  прорастание  и  рост
гороха.  При  времени  облучения  15  мин.  было
найдено  соразмерное  уменьшение  длины  ростков
и  корешков  до  20%  по  отношению  к  необлу-
ченным,  что  указывает  на  наличие  повреждения.
Интересно,  что  при  20-минутном  облучении
уменьшение  роста  прекращается  и  наблюдается
увеличение  его  на  15%;  при  еще  более  длитель¬
ном  облучении  стимуляция  роста  быстро  пре¬
кращается.  Способность  к  прорастанию  по  срав¬
нению  с  контрольными  семенами  лишь  незна¬
чительно  изменяется  при  облучении  в  течение
не  более  20—25  мин.;  при  более  длительном
воздействии  ультразвука  эта  способность  быстро
падает.
 Аллар  и  Отс  [4577]  подвергали  облучению
семена  салата,  томатов,  моркови,  лука  и  шпи¬
ната  ультразвуком  с  частотой  1  мггц  в  течение
15  мин.  при  различных  мощностях  до  180  вт
и  установили,  что  особенно  у  первых  трех  на¬
званных  видов  растений  при  малой  интенсив¬
ности  облучения  наблюдается  повышение  ско¬
рости  прорастания.  При  большой  интенсивности
облучения,  наоборот,  наблюдается  снижение  спо¬
собности  к  прорастанию.

554
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Опыты  Рубана  и  Долгополова  [3904а]  пока¬
зали,  что  у  облученных  в  воде  семян  пшеницы,
овса  и  конопли  наблюдается  небольшое  уско¬
рение  прорастания;  авторы  связывают  это  с  уве¬
личением  способности  к  набуханию,  усиленным
пропитыванием  семян  водой,  а  также  с  актива¬
цией  ферментов.  По-видимому,  облученные  се¬
мена  дают  и  более  высокий  урожай.
 Бахнер  [2369]  нашел  у  облученного  гороха
снижение  способности  к  прорастанию,  но  не
мог  отметить  какого-либо  изменения  рсста.  Глау-
зер  [2894],  который  облучал  ультразвуком
•с  частотой  800  кгц  (/=0,5—3  вт/см2)  набухшие
и  ненабухшие  семена  гороха,  нашел  при  сред¬
них  дозах  усиление  роста  в  длину  прорастаю¬
щих  корешков;  •  при  больших  дозах,  однако,
наблюдалось  снижение  роста.
 Влияние  тепловых  эффектов  при  различной
частоте  ультразвука  исследовал  на  проростках
гороха  Либл  [3429].  Шмидт-Римплер  [3992]
нашел  максимальное  увеличение  роста  пророст¬
ков  гороха  при  облучении  ультразвуком  с  час¬
тотой  175  кгц  и  задержку  роста  при  более  высо¬
ких  частотах.  Мартинек  [1305]  при  облучении
семян  проса  ультразвуком  с  частотой  3,3  мггц
(/=4,5  вт/см2)  не  нашел  никакого  влияния
на  рост.
 Выполненная  недавно  в  Марсельском  инсти¬
туте  научно-технических  и  морских  исследова¬
ний  работа  по  изучению  действия  ультразвука
на  всхожесть  риса,  сои,  гороха  и  редиса  в  про¬
тивоположность  упомянутым  выше  исследова¬
ниям  не  показала  какого-либо  специфического
влияния  ультразвука  ни  на  всхожесть,  ни  на
рост  этих  растений.
 Сузуки  [2026,  4200,  4201]  обнаружил  после
облучения  ультразвуком  ускоренный  рост  про¬
ростков  риса.  То  же  самое,  а  также  ускорение
цветения  нашел  Сасагава  [1795,  3950].  Те  же
результаты  получили  Игучи  [3098],  облучав¬
ший  при  частоте  450  кгц  эпомею  (из  семейства
колокольчиковых),  и  Катсута  [3231],  изучав¬
ший  влияние  ультразвука  на  ковыль.
 Если  рассмотреть  все  изложенные  данные
о  действии  ультразвука  на  семена,  то  оказы¬
вается  затруднительным  составить  сколько-ни-
будь  ясное  представление  о  получаемом  эффекте.
Частично  данные  противоречивы,  частично  не
позволяют  говорить  о  различиях  по  сравнению
с  необлученными  семенами.  Недавно  Гессе
[4754]  попытался  путем  опытов  на  большом
материале  ответить  на  следующие  два  вопроса:
 1. 	Возможно  ли  путем  облучения  семян
ультразвуком  получить  изменение  скорости  про¬
растания  и  способности  к  прорастанию?
 2. 	Обнаруживается  ли  у  растений,  получен¬
ных  из  облученных  семян,  последействие  в  смыс¬
ле  стимуляции  или  торможения  роста?
 Для  опытов  с  прорастанием  были  взяты  се¬
мена  лука,  для  опытов  по  изучению  роста—
семена  редиса  и  озимой  ржи.  Облучение  произ¬
водилось  при  частоте  1  мггц  и  максимальной
мощности  4  вт/см2.  Были  получены  следующие
результаты:
 а) 	при  достаточно  большой  интенсивности
и  длительном  облучении  способность  к  прора¬
станию  падает;
 б) 	при  применении  меньших  доз  ультразвука
могут  быть  получены  слабые  повреждения,  ко¬
торые  выражаются  в  замедлении  прорастания
у  семян  лука,  в  меньшей  скорости  увеличения
веса  у  редиса  и  в  замедлении  роста  в  длину
у  злаков;
 в) 	при  малых  дозах  облучения  семян  может
быть  получено  увеличение  скорости  прораста¬
ния.
 Впрочем,  не  исключена  возможность,  что
это  увеличение  скорости  прорастания  и  сопро¬
вождающее  его  повышение  урожайности  расте¬
ний,  полученных  из  облученных  семян,  вызвано
гибелью  грибов  или  бактерий,  находящихся
на  этих  семенах,  о  чем  говорилось  в  начале
этого  пункта.
 4. 	Действие  ультразвука  на  бактерии
и  вирусы
 Уже  в  1928  г.  Харви  и  Лумис  [806,  808]
установили,  что  светящиеся  бактерии  разру¬
шаются  под  действием  ультразвука.  Вильямс
и  Гейнс  [2155]  двумя  годами  позже  нашли  для
облученных  бактерий  группы  кишечной  палочки
уменьшение  числа  микробов.  В  последующие
годы  было  опубликовано  большое  число  работ
о  влиянии  ультразвуковых  волн  на  бактерии
и  вирусы.  При  этом  выяснилось,  что  резуль¬
таты  могут  быть  очень  разнообразными:  с  од¬
ной  стороны,  наблюдались  повышенная  агглю¬
тинация,  потеря  вирулентности  или  полная
гибель  бактерий,  с  другой  стороны,  отмечался
и  обратный  эффект—увеличение  числа  жизне¬
способных  особей.  Последнее  особенно  часто
имеет  место  после  кратковременного  облучения
и  может,  согласно  Беквиду  и  Виверу  [220],
а  также  Яваи  и  Накахара  [2188],  объясняться
тем,  что  при  кратковременном  облучении  прежде
всего  происходит  механическое  разделение  скоп¬
лений  бактериальных  клеток,  благодаря  чему
каждая  отдельная  клетка  дает  начало  новой
колонии.  Фухтбауер  и  Тейсман  [2848]  также

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 555
 нашли  при  облучении  сарцин  и  стрептококков
увеличение  образования  колоний,  что  объяс¬
няется  распадом  пакетов  бактерий  на  отдельные
жизнеспособные  кокки  и  разрывом  цепей  стреп¬
тококков.  К  тем  же  результатам  при  облучении
стафилококков  пришел  также  и  Хомпеш  [3045,
3046]  (см.  патент  Шропшайра  [4093]).
 Акияма  [91]  установил,  что  тифозные  па¬
лочки  полностью  убиваются  ультразвуком  с  ча¬
стотой  4,6  мггц,  в  то  время  как  стафилококки
и  стрептококки  повреждаются  при  этом  лишь
частично.  Янь  и  Лю  Чжу-ци  [2191]  при  облу¬
чении  различных  видов  бактерий  нашли,  что
при  гибели  бактерий  одновременно  происходит
их  растворение,  т.  е.  разрушение  морфологи¬
ческих  структур,  так  что  после  действия  ультра¬
звука  не  только  уменьшается  число  колоний
в  данной  культуре,  но  подсчет  числа  особей
обнаруживает  уменьшение  морфологически  со¬
хранившихся  форм  бактерий.  Виолле  [2100]
подвергал  действию  ультразвука  с  частотой
960  кгц  бациллы  коклюша  в  водном  и  физиоло¬
гическом  растворах  и  обнаружил  значительное
разрушающее  действие  ультразвука  на  эти  микро-
организмы  (см.  также  [553,1029,2456,2806,4240]).
 Френч  [2818]  облучал  ультразвуком  с  часто¬
той  15  и  21  кгц  фотосинтезирующие  бактерии,
которые  лопались  и  теряли  свои  фотосинтети-
ческие  свойства.  Экстракт  из  разрушенных
бактерий  мог,  однако,  быть  использован  как
фотокатализатор  для  окисления  аскорбиновой
кислоты  при  освещении  видимым  и  инфракрас¬
ным  светом.
 Большое  число  работ,  посвященных  влиянию
ультразвука  на  бактерии  и  вирусы,  проведено
японскими  авторами  (см.  табл.  115).  Однако  мы
зашли  бы  слишком  далеко,  если  бы  останавли¬
вались  на  каждой  работе  в  отдельности,  тем
более  что  во  многих  случаях  результаты  про¬
тиворечивы.  Это  может  быть  связано  с  разли¬
чием  использованных  частот,  примененных  ин¬
тенсивностей  ультразвука  и  длительности  воз¬
действия.
 Руйе,  Грабар  и  Прюдом  [1756]  сообщают,
что  при  облучении  ультразвуком  с  частотой
960  кгц  бактерии  размером  20—75  шр.  разру¬
шаются  значительно  быстрее  и  полнее,  чем
бактерии,  имеющие  размеры  8—12  т^.  Это
совпадает  с  результатами  исследования  Берда
и  Гантвурта  [200],  которые  нашли,  что  палочко¬
образные  бактерии  легче  убиваются  ультразву¬
ком,  чем  круглые  (кокки).
 Согласно  данным  Штумпфа,  Грина  и  Смита
[2020],  разрушающее  действие  ультразвуковых
волн  зависит  от  концентрации  бактериальной
 взвеси.  В  слишком  густой  и,  следовательно,
очень  вязкой  взвеси  не  наблюдается  разрушения
бактерий,  а  можно  отметить  только  нагревание.
Лапорт  и  Луазлёр  [1187]  показали  на  бациллах
туберкулеза,  что  различные  штаммы  одного
и  того  же  вида  бактерий  могут  совершенно  раз¬
лично  относиться  к  облучению  ультразвуком.
Результаты  этих  опытов  дополняют  данные
Вельтмана  и  Вебера  [4333,  43341,  полученные
при  помощи  электронного  микроскопа.
 По-видимому,  твердо  установлено,  что  дез¬
активирующее  действие  звуковых  волн  про¬
является  только  в  жидкостях,  содержащих  воз¬
дух  или  другой  газ;  отсутствие  кавитации  обычно
ведет  к  отрицательным  результатам.  Подробные
исследования  в  этом  направлении  провели  Руйе
и  Грабар  [732,  1755].  Вельтман  и  Вебер  [4333,
4334],  Кюстер  и  Тейсман  [3341],  а  также  Амбр
[2962]  придерживаются  того  взгляда,  что  в
ультразвуковом  поле  происходит  преимуществен¬
но  механическое  разрушение  бактерий.  Тейс¬
ман  и  Валлхойзер  [4253],  так  же  как  Хауссман,
Келер  и  Кох  12979,  2980],  сделали  при  помощи
электронного  микроскопа  прекрасные  снимки
облученных  ультразвуком  и  поврежденных  нагре¬
ванием  бактерий  дифтерита.  Только  у  облу¬
ченных  бактерий  можно  было  заметить  повре¬
ждение  или  разрушение  клеточной  оболочки
и  плазмолиз.  На  основании  этих  данных  нужно
считать,  что  действие  ультразвука  на  бактерии
является  главным  образом  механическим,  а  на¬
гревание  имеет  лишь  второстепенное  значение
(см.  также  Мартишниг  [3492,  48621).
 Хортон  [4767]  считает,  что  так  как  на  поверх¬
ности  бактерий  происходит  кавитация,  то  силы
сцепления  между  бактериальной  клеткой  и  окру¬
жающей  жидкостью  слабее,  чем  межмолекуляр-
ные  силы  в  самой  жидкости.  Если  увеличить
силы  сцепления  между  бактериальной  клеткой
и  жидкостью  при  помощи  поверхностно-актив¬
ных  веществ  (например,  лейцин,  глицин,  пеп¬
тон  и  т.  д.),  то  разрушающее  действие  ультра¬
звука  уменьшится.  Если  уменьшить  силу  сцеп¬
ления,  нагревая  взвесь,  то  кавитация  на  поверх¬
ности  бактерий  усилится  и  разрушающее  дей¬
ствие  увеличится.  Если  взять  смесь  бактерий
(например,  кислотоустойчивых  бактерий,  со¬
держащих  воск,  и  кишечной  палочки),  у  кото¬
рых  силы  сцепления  с  жидкостью  различны,
то  при  облучении  ультразвуком  кавитация  про¬
исходит  преимущественно  на  поверхности  пер¬
вых,  благодаря  чему  быстрота  уничтожения
вторых  уменьшается.  Хортон  подтвердил  пра¬
вильность  этих  соображений  систематическими
исследованиями.  .

556
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Луазлёр  [1221]  и  Касахара,  Огата,  Камбая-
си  и  Йосида  [1025]  указывают  на  то,  что  наряду
с  кавитацией  в  разрушении  микробов  и  бакте¬
рий  значительное  место  принадлежит  окисли¬
тельному  действию  активированного  ультра¬
звуком  кислорода  (см.  также  [3111]).  Однако,
с  другой  стороны,  Руйе,  Грабар  и  Прюдом
[1756]  нашли,  что  при  наличии  кавитации  бак¬
терии  разрушаются  и  в  отсутствие  кислорода
или  при  добавлении  редуцирующих  веществ,
например  водорода.  Последнее  обстоятельство
важно  потому,  что  только  при  полном  отсут¬
ствии  окислительного  действия  можно  при  по¬
мощи  ультразвука  выделить  из  бактерий  анти¬
гены  в  неизмененном  виде.
 Различными  исследователями  (Чамберс  и
Вейль  [433],  Харви  и  Лумис  [808],  Оцаки
[3705],  Янь  и  Лю  Чжу-ци  [1215,  2191])  было
замечено,  что  облученная  взвесь  бактерий  обна¬
руживает  уменьшение  мутности  и  повышение
прозрачности.  Это  может  быть  связано  либо
с  просветлением  каждой  отдельной  клетки  в  ре¬
зультате  изменения  степени  дисперсности  соста¬
вляющих  ее  коллоидов,  либо  с  растворением
клеточных  связей.  В  последнем  случае  благо¬
даря  растворению  составных  частей  клеток  в  рас¬
творе  должно  было  бы  обнаружиться  увеличе¬
ние  количества  азотсодержащих  соединений
и  уменьшение  азота  бактерии.  Соответствующие
исследования  провел  Хомпеш  [3045,  3046]  при
облучении  взвеси  кишечной  палочки  ультра¬
звуком  с  частотой  1  мггц  и  интенсивностью
3,2  вт/см2.  Действительно,  как  показывает
табл.  114,  при  облучении  ультразвуком  зна¬
чительные  количества  азотсодержащих  соеди¬
нений  переходят  в  раствор  и  азот  бактерий
значительно  уменьшается.
 Таблица  114
УМЕНЬШЕНИЕ  АЗОТА  БАКТЕРИЙ  ПРИ  ДЕЙСТВИИ
УЛЬТРАЗВУКА
 Объем
 взвеси
 бактерий,
 см%
 Общее
количе¬
ство
азота,
мг  %
 Количе¬
ство
азота  бак¬
терий,
мг  %
 Количе¬
ство
азота  в
растворе,
мг  %
 Умень¬
шение
азота  бак¬
терий,  %
 I.  а)
 .40
 59,90
 17,90
 42,00
 б)
 40
 59,90
 9,50
 50,40
 —46,9
 II.  а)
 20
 47,04
 15,68
 31,36
 б)
 20
 47,04
 7,84
 39,20
 —50,0
 III.  а)
 10
 43,12
 15,12
 28,00
 б)
 10
 43,12
 5,04
 38,08
 —66,6
 Высокие  температуры,  так  же  как  и  добавле¬
ние  различных  катионов  (ионы  Са,  Ва,  Mg),
значительно  задерживают  или  уменьшают  эф¬
фект.  Хомпеш  считает,  что  действие  ультразвука
на  бактерии  в  основном  является  коллоидно-хи¬
мическим  процессом,  вызывающим  на  поверх¬
ности  клетки  гидратацию  коллоидов,  благодаря
чему  составные  части  клетки  переходят  в  рас¬
твор.  Возможно,  однако,  что  описываемое  явле¬
ние  объясняется  спонтанным  автолизом  бакте¬
рий,  возникающим  благодаря  нарушению  фер¬
ментативных  реакций.
 К  сожалению,  до  сих  пор  мало  выяснен  воп¬
рос  о  влиянии  интенсивности,  частоты,  времени
облучения,  а  также  температуры  на  разрушение
бактерий  и  вирусов.  Фухтбауер  и  Тейсман
[2848]  нашли,  что  при  повышении  температуры
разрушительное  действие  ультразвука  на  бак¬
терии  усиливается.  Замбелли  и  Тринчери  [4514],
воздействуя  ультразвуком  на  бактериальную
флору  кожи,  показали,  что  при  постоянной
интенсивности  облучения  количество  бактерий
прогрессивно  падает  при  увеличении  длитель¬
ности  воздействия;  после  30—40  мин.  наступает
стерилизация  поверхности  кожи.  При  неизмен¬
ных  времени  и  интенсивности  повышение  час¬
тоты  оказывает  более  сильное  бактерицидное
действие  на  кожу.  При  той  же  длительности
воздействия  эффект  возрастает  с  повышением
интенсивности.  Удивительно,  однако,  что  сред¬
ние  дозы  облучения  оказывают  меньшее  влия¬
ние,  чем  малые  (см.  также  [4206]).  Вельтман
и  Вебер  [4334]  нашли  при  облучении  Gono¬
coccus  interacellularis,  что  выше  порогового
значения  0,5  вт!см2  увеличение  интенсивности
облучения,  так  же  как  и  увеличение  длитель¬
ности  воздействия  усиливают  действие  ультра¬
звуковых  волн  на  бактерии.  Изменение  частоты
между  1  и  3  мггц  не  оказывает  какого-либо
влияния.
 Дальнейшие  сведения  о  действии  ультразву¬
ка  на  бактерии  и  вирусы  можно  найти  в  работах
[2850,  2851,  3165,  3167,  3205,  3209,  3706,  4092,
4170,  4202,  4270,  4478,  4769,  5111].  Предста¬
вление  о  важнейших  видах  микроорганизмов
(в  том  числе  возбудителей  болезней),  подверг¬
нутых  действию  ультразвука,  дает  табл.  115.
 Из  вирусов  особенно  подробно  был  исследо¬
ван  вирус  табачной  мозаики,  причем  Кауше,
Пфанкух  и  Руска  [1033]  установили,  что  он
может  быть  разрушен  даже  интенсивным  воз¬
действием  звука  слышимых  частот.  Снимки  под
электронным  микроскопом  показали,  что  вирус
распадается  на  много  частей  одинаковой  вели¬
чины.  По-видимому,  при  этом  его  иммунохимиче-

§12.  Биологическое  и  лечебное,  действие  ультразвука
 557
 Таблица  115
 список  работ,  в  которых  изучалось  действие
 УЛЬТРАЗВУКА  НА  РАЗЛИЧНЫЕ  ВИДЫ  МИКРООРГАНИЗМОВ
(В  ТОМ  ЧИСЛЕ  НА  ВОЗБУДИТЕЛЕЙ  БОЛЕЗНЕЙ),  А  ТАКЖЕ
НА  ВАКЦИНЫ  ВОЗБУДИТЕЛЕЙ
 Aspergillus  [3341]
 Bacteria  anthracis  [732,
4215,  2191]
 Bacteria  proteus  X  19
[2191]
 Bacteria  subtilis  [1215,
2191]
 Bacillus  Calmette  Guerin
[4505]
 Brucella  abortus  [2020,
3326,  3905]
Corynebacterium  linens
[3415]
 Кишечная  палочка  [49,
 242, 	620,  4215,  1495,
2191,  2456,  3057,  3492,
4657a]
 Бактерии  дифтерита
[1027,  1495,  2980,  3573]
Бактерии  дизентерии
[732,  1215,  1494,  2191,
3198]
 Бациллы  Фридлендера
[1494,  4513]
 Бациллы  Гертнера  [3558]
Gonococcus  intracellular  is
[4333,  4334]
Возбудитель  инфлюэнцы
[1215,  1848,  2962,  3221,
4486,  4499]
 Возбудитель  коклюша
[553,  1029,  2100,  2806,
4240]
 Возбудитель  проказы
[3210]
 Фотосинтезирующие  бак¬
терии  [806,  1215]
Micrococcus  catharrhalis
[1215,  2191]
 Micrococcus  pyogenes
[3263]
 Пневмококки  [433,  2336]
Сальмонеллы  [2620]
Спирохеты  [1494,  3095,
3164]
 Стафилококки  [91,  732,
1215,  1494,  2020,  2456,
3045,  3046]
 Трихобактерии  [3166]
Туберкулезная  палочка  [732,
 1187, 	1756, 	2676, 	3213,
 3214, 	3326, 	3525, 	4205,
 4333]
 Тифозная  палочка  [91,  428,
 1215, 	2191, 	3144, 	3611,
 4802]
 Вирус  хороменингита  [3262]
Вирус  энцефалита  [1023,
4084,  4086,  4486]
 Вирус  краснухи  [291]
 Вирус  бешенства  [1022,
3101, 	3189, 	3191, 	4082,
 4486]
 Вирус  пситтакоза  [3192,  4486]
Вирус  полиомиелита  [1020,
1025,  1848,  3228,  4239]
Вирус  pyorrhoe  (заболева¬
ние 	гусеницы 	тутового
 шелкопряда)  [4483]
 Вирус 	табачной 	мозаики
 [1033, 	1993,  2038,  3211,
 3693,  4893]
 Вирус  оспы  [1026, 	3679,
 3680,  4238,  4485,  4507]
Вирус 	миксомы 	кроликов
 [3190,  3220,  4502]
 Филярии  [3364]
 Малярия  птиц  [3225,  3520,
3524]
 Малярийный  плазмодий
[3188,  3524,  3528]
Трипаносомы  [1494]
Дифтерийный  токсин  [4085]
Дифтерийный  антитоксин
[3196,  3573,  4212]
Столбнячный  токсин  [1495,
3172,  3199, 	3212, 	4081,
 4216]
 Вакцина  энцефалита  [3218,
4211]
 Вакцина  бешенства  [4083,
4215]
 Вакцина  полиомиелита
[3307]
 Вакцина  тифа  [4367]
 ские  свойства  не  меняются,  хотя  исчезает  ха¬
рактерный  для  нуклеопротеидов  спектр  погло¬
щения  в  ультрафиолете.
 Боймер  и  Боймер-Иохман  [2457]  облучали
бактериофаги  отдельно  и  вместе  с  соответствую¬
щими  бактериями  и  не  могли  установить  никакой
связи  между  чувствительностью  к  облучению
тех  и  других.  При  облучении  смеси  фагов  и  бак¬
терий  первые  реагируют  так  же,  как  и  послед¬
ние,  т.  е.  остаются  устойчивыми  или  разру¬
шаются  в  зависимости  от  того,  что  происходит
с  соответствующими  бактериями.  Дальнейшие
работы  в  этом  направлении  выполнены  япон¬
скими  исследователями  [3064, 	3208, 	4233].
 В  общем  выяснилось,  что  инактивация  бактерио¬
фагов  является  функцией  их  величины:  бакте¬
риофаги,  достигающие  15  тр-,  очень  быстро
инактивируются,  более  мелкие  виды  являются
устойчивыми.  Пока  неясно,  связано  ли  это
с  более  сложной  и  потому  легче  нарушаемой
формой  крупных  бактериофагов  или  дело  в  том,
что  при  применявшихся  до  сих  пор  ультра¬
звуковых  частотах  могут  разрушаться  только  час¬
тицы,  превышающие  определенную  величину.
 Неоднократно  делались  предположения  о  сте¬
рилизации  при  помощи  ультразвука  таких
жидкостей,  как  молоко,  вода  и  т.  п.  [422,  425,
426,  430,  523,  668,  767,  1809,  2484,  2669,  2801,
2816,  3415,  3422,  3816,  3839,  4155].  Однако
практическое  значение  эти  предложения  могут
получить  только  в  том  случае,  если  удастся
создать  аппаратуру,  позволяющую  непрерывно
облучать  ультразвуком  протекающую  жидкость.
 Мы  уже  указывали  выше,  что  разрушение
бактерий  и  вирусов  под  действием  ультразвука,
происходящее  без  повышения  температуры  или
добавления  химических  веществ,  дает  возмож¬
ность  получать  создающие  активный  иммунитет
вакцины  или  антигены.  Это  показали  уже  в
1936  г.  Флосдорф  и  Чамберс  [428,  429,  617]
и  в  1938  г.  Чамберс  и  Вейль  [433],  когда  они
после  облучения  пневмококков  нашли  в  раство¬
ре  вещество,  которое  является  антигеном  и  стоит
в  одном  ряду  с  постоянным  специфическим
антигеном  пневмококка  и  его  капсулярным  ве¬
ществом.
 Дальнейшие  работы  в  этом  направлении  вели
Боско  [2515,  2518],  Браусс  и  Берндт  [2542],
Эльпинер  и  Шёнкер  [553],  Лёвенталь  и  Хопвуд
[1219],  Штумпф,  Грин  и  Смит  [2020],  Кресс
[3324—3326],  Кнапп  [4802],  Замбелли,  Ангела
и  Кампи  [4513,  5109],  а  также  многие  японские
исследователи  [1020,  1022,  1027,  1029,  3187,
3191,  3203,  3307,  3579,  3580,  3581,  3610,  3679,
3685,  3707,  4083—4085,  4211,  4215,  4218,  4367,

558
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 4368,  4477,  4480,  4485,  4486].  Например,  опыты
Касахара  и  сотрудников  [1020,  1022,  1025]
показали,  что  животные,  которым  вводился
облученный  вирус  полиомиелита,  не  только
оставались  здоровыми,  но  у  них  в  результате
прививки  появлялся  иммунитет.  Животные,  ко¬
торым  многократно  вводился  облученный  вирус
 Фиг.  606.  Ультразвуковая  цен¬
трифуга.
 бешенства,  оставались  здоровыми  и  обнаружи¬
вали  иммунитет  при  повторном  заражении  ви¬
рулентным  вирусом  бешенства.
 Кресс  [3324—3326]  провел  работу  по  вакци¬
нации  против  Brucella  abortus  и  туберкулеза.
Этот  исследователь  придерживался  взгляда,  что
при  правильной  дозировке  ультразвука  можно
так  изменить  природу  бактерий,  что  они  поте¬
ряют,  например,  свою  способность  вызывать
выкидыш;  это  дало  бы  возможность  получать
вакцины  для  предохранительных  прививок,
создающих  сильный  иммунитет.  Положитель¬
ные  результаты  дали  также  исследования  имму¬
нобиологических  свойств  облученных  взвесей
бактерий  (стафилококки,  стрептококки,  бацил¬
лы  Фридлендера),  проведенные  Замбелли,  Анге¬
ла  и  Кампи  [4513].
 Для  того  чтобы  при  извлечении  ультразву¬
ком  ферментов,  гормонов,  вирусов  и  т.  п.  при
обычной  температуре  из  животной  и  раститель¬
ной  клетки  сочетать  механическое  воздействие
ультразвука  с  центрифугированием,  Жирар  и
Маринеско  [714,  1293]  поместили  ультразвуко¬
вой  излучатель  в  ротор  ультрацентрифуги  Ген-
рио—Гугенара1).  На  фиг.  606  показана  схема
 х)  О  конструкции  и  способе  действия  этой  ультра¬
центрифуги  см.,  например,  Е.  Не  п  riot,  Е.  Н  u-
guenard,  Compt.  rend.,  180, 	1389 	(1925);  Journ.
 Phys.  Rad.,  8,  433  (1927);  J.  Beams,  Rev.  Sci.  Instr.
(N.  S.),  1,  667  (1930);  а  также  J.  Beams,  E.  P  i  c-
kels,  Rev.  Sci.  Instr.  (N.  S.),  6,  299  (1935).
 этой  ультразвуковой  центрифуги,  приспособ¬
ленной  для  медицинских  и  химических  целей.
В  полости  Н  ротора  R  диаметром  10  см  содер¬
жится  приблизительно  85  см3  жидкости.  Ротор
вращается  со  скоростью  615  об/сек.  на  воздуш¬
ной  подушке  в  конусе  К.  В  последний  по  воз¬
духопроводу  L  подается  воздух  под  давлением
4  атм.  На  поверхности  ротора  укреплена  пла¬
стинка  пьезокварца  Q  толщиной  4  мм  (собствен¬
ная  частота  717  кгц).  Одним  электродом  является
сам  ротор,  другим—расположенная  на  неболь¬
шом  расстоянии  над  ним  пластинка  Р.
 В  заключение  можно  сказать,  что  применение
ультразвука  представляет  для  бактериологов-
очень  перспективную  область  исследования.
 5. 	Лечебное  применение  ультразвука!
 Польман  [1614,  1615,  1618]  первый  еще
в  1939  г.  указал  на  терапевтическое  действие
ультразвука  и  вместе  с  Рихтером  и  Паровым
[1623]  успешно  применил  его  при  лечении
ишиаса  и  плексита.  После  1945  г.  в  медицинской
литературе  появилось  много  сообщений  об
излечении,  достигнутом  при  помощи  ультра¬
звука.  Относящиеся  сюда  работы  отмечены  в%
библиографии  звездочкой.  Останавливаться  на
отдельных  работах  (их  число  достигает  980)
значило  бы  далеко  выйти  за  рамки  данной
книги.  Поэтому  на  основе  некоторых,  наиболее
характерных  примеров  будет  дан  только  общий
очерк  значения  ультразвука  в  медицине.  Чита>-
теля,  особенно  интересующегося  этими  вопро¬
сами,  можно  отослать  к  превосходной  книге
Польмана  «Ультразвуковая  терапия»  [2263],
к  работе  Кёппена  «Применение  ультразвука
в  медицине»  [2250],  а  также  к  сводному  обзору
Лемана  «Ультразвуковая  терапия  и  ее  основы»
[3400].  Другие  обзорные  работы  даны  в  библио¬
графии  [23,  26,  380,  551,  886,  1099,  1507,  1621,
1886,  1897, 	2156, 	2181, 	2235, 	2242, 	2244, 	2246,
 2251,  2259, 	2260, 	2266, 	2268, 	2330, 	2355, 	2405,
 2494, 	2497, 	2512, 	2517, 	2564, 	2565, 	2661, 	2676,
 2677,  2679, 	2681, 	2683, 	2686, 	2771, 	2776, 	2830,
 2944,  2997, 	3002, 	3026, 	3060, 	3296, 	3340, 	3390,
 3400,  3416, 	3457, 	3617, 	3634, 	3641, 	3708, 	3713,
 3723,  3748, 	3749, 	3784, 	3788, 	3792, 	3873, 	3948,
 3955,  3978, 	3979, 	4004, 	4018, 	4019, 	4037, 	4185,
 4194,  4250, 	4251, 	4314, 	4340, 	4411, 	4437, 	4447,
 4450, 	4582, 	4629, 	4648, 	4681, 	4683, 	4685, 	4714,
 4960,  5009, 	5077, 	5090, 	5110].
 Если  вспомнить  все,  что  было  сказано  выше
о  разнообразных  эффектах,  вызываемых  ультра¬
звуковыми  волнами,  то  станет  ясно,  что  высоко¬
частотные  механические  колебания  могут  оказать

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 559
 определенное  влияние  на  пораженные  болезнью
и  здоровые  части  человеческого  тела.  Так,  зву¬
ковые  колебания  производят  массаж  клеток
и  тканей.  Этот  массаж  гораздо  эффективнее,
чем  хорошо  известный  вибрационный  массаж
или  массаж  под  водой,  и,  несомненно,  при¬
водит  к  лучшему  снабжению  тканей  кровью
и  лимфой.  Поэтому  неоднократно  (Ладебург
[3350,  3353],  Дитц  [4677])  предлагалось  ком¬
бинировать  действие  ультразвука  с  обычным
массажем  и  особенно  массажем  под  водой.
 Следует  указать  также  на  тепловой  эффект—
нагревание  ультразвуком,  которое  в  соответ¬
ствии  со  сказанным  в  §  11  настоящей  главы  про¬
никает  на  большую  глубину  и,  главное,  может
быть  четко  локализовано.  Далее,  действие  ультра¬
звука  существенно  сказывается  на  структурных
и  функциональных  свойствах  протоплазмы.
 Еще  ранние  исследования  Френцеля,  Хинс-
берга  и  Шультеса  [649,  652],  Флорстедта  и  Поль-
мана  [614],  так  же  как  и  новые  опыты  Баум-
гартла  [2426,  2427],  показали,  что  действие
ультразвука  стимулирует  процессы  диффузии
через  перепонки.  Благодаря  этому  усиливается
обмен  веществ  и  повышаются  регенеративные
и  регуляторные  функции  тканей.  В  настоящее
время  еще  не  ясно,  имеет  ли  место  при  таких
вызванных  ультразвуком  процессах  диффузии
прямое  специфическое  действие  ультразвуковых
волн,  например  давление  на  перепонки1).  Воз¬
можно,  что  настоящая  причина  наблюдавшегося
эффекта  связана  с  происходящим  в  ультразву¬
ковом  поле  изменением  температуры.  Хаген,
Руст  и  Лебовский  [2955]  пытались  выяснить
этот  вопрос  путем  изучения  осмотического  дав¬
ления  диализирующей  перепонки  при  воздей¬
ствии  ультразвука  и  без  него.  Они  не  нашли  ника¬
кого  изменения  скорости  диффузии  в  облученных
и  необлученных  перепонках,  если  температура
оставалась  постоянной  (см.  также  [3925]).
 К  сожалению,  как  опыты  Баумгартла,  так
и  опыты  Хагена,  Руста  и  Лебовского  были  про¬
ведены  на  мертвых  перепонках,  так  что  нельзя
считать  исключенным,  что  ультразвук  оказы¬
вает  влияние  на  процессы  диффузии  в  поверх¬
ностных  слоях  живых  клеток.
 Для  выяснения  этого  вопроса  Леман,  Беккер
иЕнике  [3404,  3405]  исследовали  влияние  ультра¬
звука  на  прохождение  веществ  через  биологи¬
ческие  перепонки.  Они  нашли,  например,  что
под  действием  ультразвука  значительно  усили-
 *)  Такое  толкование  усиления  процессов  диффу¬
зии,  как  результата  перепада  давления,  можно  найти
у  Польмана  [2263].
 вается  прохождение  ионов  хлора  через  кожу
лягушки,  причем  тепло  не  играет  при  этом  суще¬
ственной  роли.  Фейндт  и  Руст  [2787,  3926]
установили,  что  плазмолиз  в  растительных  клет¬
ках  усиливается  при  облучении.  Кроме  тогог
нельзя  считать  исключенным,  что  в  соответ¬
ствии  с  мнением  Польмана  ультразвук  действует
как  физический  катализатор,  ускоряя  процессы
(например,  обмен  веществ  путем  диффузии),
которые  в  нормальных  условиях  протекают  мед¬
ленно:  «Все  жизненные  процессы,  особенно  нор¬
мальные,  основаны  на  состоянии  равновесия.
Нарушение  этого  равновесия  является  уже  за¬
чатком  заболевания.  Как  мы  видели,  действие
ультразвука  сводится  к  тому,  что  состояния,
которые  обычно  устанавливаются  медленно
(равновесие,  соответствующее  здоровому  сос¬
тоянию),  благодаря  этому  воздействию  устана¬
вливаются  быстрее.  Кроме  того,  облучение
ультразвуком  той  интенсивности,  которая  ис¬
пользуется  для  терапевтических  целей,  оказы¬
вает  на  здоровые  нервы  и  здоровую  ткань  уди¬
вительно  слабое  влияние,  в  то  время  как  боль¬
ные  органы  и  ткани  заметно  реагируют  при  такой
же  интенсивности  ультразвука».
 Нельзя  также  забывать  о  том,  что  ультра¬
звук  большой  интенсивности  вызывает  гибель
бактерий  и  других  возбудителей  болезней  (см.
[3752,  4021,  4329,  4330,  4334,  4476,  4805]),
коагуляцию  белков,  деполимеризацию  нитевид¬
ных  макромолекул,  а  также  различные  химиче¬
ские  изменения.  Однако  в  настоящее  время  еще
не  ясно,  происходит  ли  в  тканях  при  нормаль¬
ных  терапевтических  дозах  ультразвука  кави¬
тация,  необходимая  для  возникновения  указан¬
ных  эффектов.
 Недавно  Леман  и  Херрик  [4833}  в  резуль¬
тате  очень  тщательных  опытов  установили,  что
кровоизлияния  (петехии),  наблюдаемые  в  брю¬
шине  белой  мыши  при  воздействии  ультразвука,
обусловлены  кавитацией;  если  произвести  облу¬
чение  при  более  высоком  внешнем  давлении  или
если  повысить  частоту  при  той  же  интенсив¬
ности  ультразвука,  то  благодадаря  отсутствию
кавитации  будет  отсутствовать  и  повреждающее
действие.  Оказалось  также,  что  ультразвуковая
гиперемия  основана  только  на  тепловом  дей¬
ствии  и  не  зависит  от  частоты  и  внешнего  давле¬
ния.
 Согласно  данным  Деммеля  [2676]  и  Хинт-
цельмана  [886],  особенно  благоприятные  ре¬
зультаты  дает  применение  ультразвука  при  ле¬
чении  невралгий  и  невритов  (см.  также  [1893,
3059,  3397,  3600,  3754,  3888,  3991,  4360,  4510]).
Например,  при  наиболее  часто  встречающемся

560
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 неврите—ишиасе  по  статистике  1949  г.1),  из
1508  больных  931,  т.  е.  62%,  были  излечены,
в  343  случаях  (22,6%)  наступило  улучшение
и  только  у  70  больных  не  было  отмечено  никакого
эффекта.
 Неврит  плечевого  сплетения—очень  часто
встречающееся  воспаление  нервов,—как  и  про¬
фессиональные  невриты  (например,  судорога
скрипачей),  а  также  невралгия  затылочного
нерва,  хорошо  поддаются  лечению  ультразву¬
ком.  Наоборот,  при  невралгиях  тройничного
нерва  действие  ультразвука  вызывало  улуч¬
шение  только  в  отдельных  случаях  [114,  886,
2676,  3322].
 Очень  хорошие  результаты  получил  Хинт-
цельман  [885,  3022—3024]  при  лечении  ультра¬
звуком  таких  ревматических  заболеваний,  при
которых  имеет  место  уменьшение  эластичности
тканей,  а  именно  болезни  Бехтерева  и  деформи¬
рующего  спондилоза.  При  обеих  этих  болезнях
облучение  позвоночника  приводило  к  значитель¬
ному  повышению  эластичности  тканей.  При  де¬
формирующем  спондилозе  это  выражается  в  уве¬
личении  подвижности  позвоночника,  а  при  бо¬
лезни  Бехтерева,  кроме  того,  в  выпрямлении
тела,  увеличении  подвижности  грудной  клетки,
увеличении  дыхательного  объема  легких,  умень¬
шении  брюшного  дыхания.  Даже  у  больных,
у  которых  рентгенологическая  картина  уже
показывает  типичные  признаки  склероза  соеди¬
нительной  ткани,  т.  е.  начинающегося  обызвест¬
вления  связочного  аппарата,  после  интенсив¬
ного  облучения  позвоночника  обнаруживается
значительное  улучшение.
 О  хорошем  лечебном  эффекте  от  применения
ультразвука  при  этих  заболеваниях  говорят
и  другие  авторы  [2676,  3305,  3769,  4180].  Глав¬
ная  польза  звуковых  волн  заключается  в  этих
случаях,  по-видимому,  в  массирующем  действии,
что  приводит  к  улучшению  крово-  и  лимфо¬
обращения  и  в  свою  очередь  ведет  к  повыше¬
нию  эластичности  набухших  менисков  позво¬
ночника.
 Согласно  Хинтцельману  [3027],  вызванное
ультразвуком  разжижение  тиксотропных  гелей
может  играть  роль  при  излечении  таких  ревмати¬
ческих  заболеваний,  при  которых  анатомические
изменения  связаны  с  обеднением  тканей  водой
(например,  дегенерация  внутрисуставных  связок
при  spondylosis  deformans  [2731,  3770,  4138,
4139]  и  патологические  процессы  в  соединитель¬
ной  и  хрящевой  тканях  при  болезни  Бехтерева).
 х)  Взято  из  книги  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(KongreBbericht  der  Erlanger  Ultraschall-Tagung,  1949),
.Zurich.
 По  Хинтцельману,  при  этом  имеет  место  вызван¬
ное  ультразвуковыми  колебаниями  межмицел-
лярное  перемещение  воды  в  фазовых  структурах
и  выделение  тепла  на  границах  фаз.  Другие
работы,  посвященные  действию  ультразвука  на
такие  ревматические  заболевания,  как  артриты,
артрозы  и  др.,  приведены  в  библиографии  [2772,
3162,  3312,  3418,  3433,  3532,  3533,  3799,  3975,
3977,  4286,  4293,  4301,  4511,  4524,  4575,  4662,
5053,  5066].
 Согласно  Шольтцу  [1881,  1883,  40201  и  Хенке¬
лю  [828],  астма  и  эмфизема  также  принадлежат
к  заболеваниям,  которые  с  успехом  можно  ле¬
чить  ультразвуком.  Интересно  отметить,  что  при
лечении  больных  астмой  звуковые  волны,  кото¬
рые,  как  известно,  плохо  проникают  сквозь
ткани,  содержащие  много  воздуха,  распростра¬
няются  вдоль  альвеолярных  перегородок,  ока¬
зывая  здесь  такое  же  спазмалитическое  дей¬
ствие,  как  и  в  других  частях  тела.  Относитель¬
но  лечения  ультразвуком  астмы  сообщают
Анстетт  [2333, 	2334], 	Бунсе  и  Мюллер
 [2576],  Экерт  [2730]  и  Потен  [3781]  (см.  также
[2601]).
 По  Хинтцельману  [886],  довольно  часто
встречающиеся  предменструальные  спазмы  мат¬
ки,  а  также  спастические  запоры  снимаются  при
соответствующем  воздействии  ультразвука  (см.
также  [2991]).  Винтер  [2164]  и  Хинтцельман
[886]  лечили  ультразвуком  многие  случаи  кон¬
трактуры  Дюпюипрена.  После  нескольких  сеан¬
сов  продолжительностью  5—10  мин.  отмечалось
увеличение  подвижности  больного  пальца,
уменьшение  отечности  и  болезненности,  а  также
повышение 	эластичности 	кожи  (см.  также
 [3632]).
 Согласно  Деммелю  [2676],  ультразвук  хо¬
рошо  применять  при  лечении  переломов  позвон¬
ков:  действие  звуковых  волн  уничтожает  кон¬
трактуру,  которая  сопровождает  каждый  кост¬
ный  перелом,  и  благодаря  улучшению  крово¬
снабжения  костной  и  других  тканей  приводит
к  затуханию  воспалительных  процессов  [2555,
2961,  3348,  3351,  4710].  О  дальнейшем  приме¬
нении  ультразвука  в  хирургии  см.  [2013,
3349,  3730,  4316,  4858].
 Неоднократно  описанное  при  применении
ультразвука  улучшение  крово-  и  лимфообраще¬
ния  в  тканях  давало  основание  использовать
ультразвук  также  при  лечении  плохо  заживаю¬
щих  язв.  По  статистике  1949  г.1)  из  256  случаев
язв  голени  (Ulcus  curis)  при  действии  ультра¬
звуком  в  55,8%  случаев  наступило  излечение,
а  в  19,2%—улучшение  (см.,  например  [3248,
3352,  3766,  4601,  4723]).  Точно  так  же  от¬

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 561
 мечалось  благоприятное  действие  *  ультразвука
на  трудно  заживающие!  повреждения  кожи,
вызванные  рентгеновскими  лучами  [3556].
 Бухтала  [2563]  удалял  при  помощи  ультра¬
звука  кожные  бородавки;  звуковые  волны  от
источника  *герез  восковой  шар  диаметром  1  см
воздействовали  непосредственно  на  бородавку.
После  включения  источника  ультразвука  воск
расплавляется  и  погруженная  в  восковой  фон¬
танчик  бородавка  в  течение  40  сек.  очень  сильно
нагревается.  Через  несколько  дней  бородавка
отпадает,  а  место,  на  котором  она  находилась,
заживает  без  всякого  рубца/.  О  дальнейшем  при¬
менении  ультразвука  в  дерматологии  см.  [2449,
2853,  2910,  3249,  3270,  3690,  3993,  4202,  4372,
4436,  4442,  4698,  4699,  4722].
 Во  многих  работах  изучалось  действие  уль¬
тразвука  на  злокачественные  опухоли—карци¬
номы  и  саркомы.  Уже  в  1934  г.  Накахара  и  Ко-
баяси  [1393]  облучали  опухоли  мышей.  Влияния
на  подкожную  опухоль  не  было  обнаружено,  но
рост  имплантированной  непосредственно  в  кожу
опухоли  был  стимулирован  даже  после  единич¬
ного  облучения.  Позже  Хаяси  [811,  812]  и  Хи-
рохаси  и  Хаяси  [889,  2981—2983,  3028,  30291
показали,  что  развитие  опухолей  крыс  в  зави¬
симости  от  интенсивности  облучения  может  быть
стимулировано  или  задержано,  а  в  некоторых
случаях  опухоль  даже  резорбируется.  Намикава
[1394]  нашел,  что  саркома  кур  может  быть  раз¬
рушена  звуковым  облучением.  Бек  и  Крантц
[1118]  облучали  ультразвуком  с  частотой  300  кгц
крысиную  саркому  Уокера  318,  причем  опу¬
холь  площадью  1  см2  погружали  непосред¬
ственно  в  масляный  фонтанчик  высотой  1—2  см,
возбуждаемый  источником  ультразвука.  После
нескольких  сеансов  облучения  (продолжитель¬
ность  каждого  сеанса  2  мин.)  можно  было  отме¬
тить  небольшое  усиление  гликолиза  и  отчет¬
ливую  задержку  роста  опухоли.  Аулер  и  Войт
[128],  воздействуя  ультразвуком  с  частотой
1000—1500  кгц  на  асцитную  форму  карциномы
мыши  in  vitro,  получили  разрушение  раковых
клеток.  Повреждение  клеток,  выражавшееся  в
разрыве  ядер  и  нарушении  целости  клеточной
оболочки,  становилось  все  более  значительным
по  мере  увеличения  интенсивности  облучения,
продолжительности  воздействия  и  степени  раз¬
ведения  материала.  Разрушения  находившихся
тут  же  эритроцитов  не  наблюдалось.
 Сведения  о  дальнейших  опытах  по  облуче¬
нию  сарком  и  других  опухолей  животных  с  ча¬
стично  положительными  и  частично  отрица¬
тельными  результатами  содержатся  в  следую¬
щих  работах:  [2585,  2696,  2697,  2775,  2821,
 2942,  2978,  3576,  3616,  3673,  4234,  4441  4446
 4451, 	5007].
 Хорват  [910,  3058,  3061]  в  1944  г.  первый
использовал  ультразвук  для  воздействия  на  сар¬
кому  человека.  Ему  удалось  вызвать  обратное
развитие  и  исчезновение  кожных  метастазов.
Облучение  ультразвуком  с  частотой  800  кгц
производилось  таким  образом,  что  источник  зву¬
ка  в  течение  15  мин.  совершал  круговое  движе¬
ние  над  опухолью.  Контактным  веществом
служила  индифферентная  рентгеновская  мазь.
После  облучения  обнаружены  гиперемия  и  по¬
явление  небольшого  отека;  кроме  того,  образо¬
валось  несколько  пузырей,  напоминающих  пузы¬
ри  при  ожоге;  через  несколько  дней  они  под¬
сохли.  Через  8  дней  после  воздействия  опухоль
оказалась  слегка  вдавленной,  а  через  4  недели  на
ее  месте  образовался  нежный  рубец.  Гистологи¬
ческое  исследование  уже  через  3  дня  после  облу¬
чения  обнаружило  полную  фрагментацию  опу¬
холевых  клеток.
 Дайрофф  и  Хорват  [547]  указывают,  что
в  этих  случаях  гистологически  обнаруживаются
обломки  разрушенных  саркоматозных  клеток
опухоли,  причем  отмечаются  резкие  отличия  от
тех  изменений,  которые  появляются  при  облу¬
чении  клеток  опухоли  радием  или  рентгенов¬
скими  лучами.  Эти  последние  воздействия,  как
известно,  вызывают  дегенерацию  клеток  при
сохранении  ими,  однако,  нормальной  структуры;
в  этих  случаях  нет  разрушения  клеток  с  обра¬
зованием  обломков.  Через  несколько  дней  после
облучения  ультразвуком  клетки  опухоли  пол¬
ностью  исчезают  и  образовавшиеся  в  тканях
пустоты  заполняются  соединительной  тканью.
 Хорват  [911,  913],  применяя  описанный
в  п.  1  настоящего  параграфа  метод  передачи
звука  от  источника  через  воду,  получил  также
хорошие  результаты  при  облучении  раковых
опухолей  (плоскоклеточная  и  базальноклеточная
карциномы).  Деммель  [2676]  и  Кемпер  [3248],
а  также  Вебер  [4442,  4444,  4446,  4448]  сообщают
о  нескольких  случаях  излечения  кожного  рака
в  результате  воздействия  ультразвука.
 Однако  наряду  с  этими  положительными  ре¬
зультатами  имеется  целый  ряд  случаев,  в  кото¬
рых  облучение  ультразвуком  карцином  кожи
не  дало  никакого  эффекта  [2486,  2487,  3049,
3645,  3990,  4180].  Пока  остается  еще  не  ясным,
поддаются  ли  и  в  какой  мере  большие,  лежащие
в  глубине  тела  опухоли  избирательному  дейст¬
вию  ультразвука.  (Относительно  воздействия
ультразвука  на  язвы  желудка  и  сходные  внут¬
ренние  очаги  заболевания  см.,  например,  [2684,
3334—3336,  4181,  4811,4820,4871].)  Точно  так
 36 	л.  Бергман

562
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 же  открытыми  остаются  вопросы  о  наиболее
подходящей  интенсивности  и  продолжительно¬
сти  облучения,  а  также  о  выборе  нужной  для
получения  лечебного  эффекта  частоты  звука.
Далее  пока  еще  ничего  нельзя  сказать  о  стой¬
кости  излечения.  Вообще  нужно  отметить,  что
в  настоящее  время  мы  еще  слишком  мало  знаем
о  специфическом  действии  ультразвуковых  волн
на  больные  клетки.  При  ультразвуковой  тера¬
пии  наряду  с  чисто  механическим  и  тепловым
действиями  должны,  несомненно,  играть  роль  так¬
же  химические  и  коллоидно-химические  процес¬
сы.  По-видимому,  успешными  оказались  новые
опыты  Вебера  и  Цинка  [4455]  с  комбинированным
рентгеновским  и  ультразвуковым  облучением.
 Предметом  многочисленных  исследований
было  действие  ультразвука  на  различные  ткани
и  внутренние  органы  животных  и  человека.  Уже
в  1940  г.  Конте  и  Делоренци  [464]  обнаружили
особенно  большую  чувствительность  к  ультра¬
звуку  мозга  и  селезенки.  Менее  чувствительны
фибробластические,  миелобластические  и  эндоте¬
лиальные  ткани,  а  наибольшей  устойчивостью
обладают  эпителии.  Другие  данные  относительно
влияния  ультразвука  см.  в  следующих  работах:
на  селезенку  [3062,  3295,  3575],  на  печень  [3295],
на  почки  [2544,  2545,  3283],  на  мозг  [1258—
1261,  2680,  3017,  3420,  4652,  4653,  4760,  5054],
на  отдельные  ткани  и  мышцы  [2401,  2423,  2424,
2557,  2864,  3443,  3714,  4466,  5102].
 Относительно  применения  ультразвука  в  ги¬
некологии  сообщается  в  следующих  работах:
[2298,  2525,  2546,  2599,  2710,  2822,  2872,  2947,
2948,  3063,  3935,  4236,  4260,  4261—4263,  4284,
 4452, 	4635,  4883].
 В  отдельных  случаях  ультразвук  применялся
и  при  лечении  глазных  болезней,  например
с  целью  вызвать  просветление  помутневшего
стекловидного  тела  или  рубцов  на  роговице,
а  также  для  лечения  длительно  незаживающих
воспалений  роговицы  и  сетчатки.  Однако  имею¬
щиеся  до  сих  пор  результаты  опытов  на  живот¬
ных  [2203,  2520,  2941,  2958,  2959,  2999,  3381а,
3598,  4042,  4043,  4908],  так  же  как  и  немногочис¬
ленные  данные  о  действии  на  человеческий  глаз
[2370,  2371,  2999],  еще  совершенно  недостаточны
для  того,  чтобы  сейчас  получить  даже  относи¬
тельно  ясное  представление  о  возможности  те¬
рапевтического  применения  ультразвука  в  оф¬
тальмологии  [4041].
 Ультразвук  применялся  также  в  различных
случаях  при  лечении  болезней  уха.  В  1927  г.
Фосс  [1387  2105]  пробовал  лечить  хроническую
тугоухость  (отосклероз)  при  помощи  сконструи¬
рованного  Мюльвертом  [1385]  ленточного  теле¬
 фона  (см.  гл.  II,  §  3)  путем  облучения  уха  ультра¬
звуком  с  частотой  30—65  кгц\  при  этом  в  отдель¬
ных  случаях  Фосс  получил  временное  улучше¬
ние.  Эти  опыты  как  будто  с  положительным  ре¬
зультатом  были  повторены  затем  Гаммом  [773—
775]  и  Диссбахером  [511,  512].  В  то  же  время
Копилович  и  Цукерман  [1111]  сообщают  о  бла¬
гоприятных  результатах  действия  ультразвуко¬
вых  волн,  полученных  при  помощи  магнито¬
стрикционного  излучателя,  при  лечении  хро¬
нического  воспаления  среднего  уха  и  спаечных
процессов,  в  то  время  как  при  лечении  отоскле¬
розов  не  было  отмечено  никакого  улучшения.
Однако  Френцель,  Гинсберг,  Шультес  и  Шейф
[651,  653]  не  смогли  подтвердить  этих  данных
о  лечебном  действии  ультразвука.  Сила  звука,
создаваемая  ленточным  телефоном,  слишком  ма¬
ла,  чтобы  вызвать  через  воздух  глубоко  про¬
никающее  в  ухо  воздействие,  как  это  показал
в  очень  обстоятельной  работе  Первитцкий  [1554].
 После  того  как  Ройтер  [1704]  в  1932  г.  снова
сообщил  о  положительных  результатах  лечения,
дальнейшие  исследования  были  проведены  толь¬
ко  в  1948  г.  Витом  [4469],  работавшим  с  частотой
500  кгц  и  интенсивностью  0,3—0,5  вт/см2;  они
дали  у  различных  пациентов  устранение  субъ¬
ективных  ушных  шумов  и  отчетливое  улучше¬
ние  способности  слышать  шепот.  Вите  [4409,
4410],  затем  недавно  Менцио  и  Скала  [3545],
Портман  и  Барбе  [3797],  а  также  Замбелли
[4512],  пользуясь  ультразвуком,  получили  ле¬
чебный  эффект  при  болезни  Меньера,  ушных
шумах,  хроническом  отите  и  отосклерозе.  В  за¬
ключение  нужно  сказать,  что  полученные  до  сих
пор  клинические  данные  еще  очень  противоре¬
чивы;  достоверные  выводы  могут  быть  сделаны
только  на  основании  большего  материала,  чем
тот,  который  мы  имеем  в  настоящее  время.
 Опыты  облучения  уха  животных,  главным
образом  с  целью  повреждения  органа  слуха
ультразвуком,  были  проведены  Герстнером
[2874],  Науманом  [3630],  Вислонцилом  [4346],
Гилбертом  и  Гавейном  [2888],  Борншайном
и  Крейси  [2513,  3323].
 Дальнейшие  работы  о  влиянии  ультразвуко¬
вых  волн  на  ухо  приведены  в  библиографии
[2820,  3603,  3628,  3629,  3631,  3796,  4345,  4515,
4817,  4947,  5050j.  В  этой  связи  следует  указать
на  две  работы  Кунце  и  Китца  [3342,  3344],
в  которых  показано,  что  звуковые  колебания
с  частотой  20—175  кгц  вызывают  в  ухе  восприя¬
тие  звука,  если  магнитострикционный  излу¬
чатель  своей  излучающей  поверхностью  прикла¬
дывается  к  определенным  участкам  головы.  По¬
этому  обычное  утверждение,  что  для  человече-

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 563
 екого  уха  верхняя  граница  слышимости  соот¬
ветствует  частоте  20  кгц,  должно  быть  допол¬
нено  указанием,  что  при  костной  проводимости
орган  слуха  человека  может  воспринимать  и  бо¬
лее  высокие  частоты  (см.  также  [2647]).
 Во  многих  работах  (Бек  [2434],  Борвитцкий
[2519],  Элстерман  и  Хардт  [2741],  Гальсшейдт,
Хольфельд  и  Рейнфальд  [2960],  Герман  [3005],
Кнаппворст  [3285],  Лафоре  [3355],Пролл  [4963],
Шлодтман  [3980,  3981],  Виллерт  [4424,  5096])
имеются  данные  относительно  использования
ультразвука  при  лечении  болезней  рта,  зубов
и  челюстей.  При  этом  были  получены  благопри¬
ятные  результаты  при  миогенном  сжатии  челю¬
стей  (тризме),  послеоперационных  невритах,
остром  синусите,  простых  гингивитах,  так  же
как  при  размягчении  и  быстрой  резорбции  оста¬
точных  уплотнений  и  ликвидации  воспалитель¬
ных  процессов.  Бесполезным  оказалось  приме¬
нение  ультразвука  при  лечении  пульпитов,
гранулом,  цист  и  хронических  артритов.
 Хенкель  [2996]  изучал  влияние  ультразвука
на  свойства  зубоврачебного  цемента  и  устано¬
вил,  что  облучение  ультразвуком  повышает  твер¬
дость  цемента  и  увеличивает  его  способность
противостоять  коррозии  (см.  §  6,  п.  3  настоя¬
щей  главы).  В  патенте  Крамера  [3317]  предла¬
гается  включить  магнитострикционный  ультра¬
звуковой  излучатель  в  число  зубоврачебных
инструментов.
 Большое  число  работ  [2306,  2320,  2366,
 2495, 	2712,  2726,  2841,  2843,  2992,  3032,  3033,
3282,  3388,  3739,  3740,  3741,  3945,  3951,  3996,
3999,  4195,  4203,  4361а,  4443,  4757,  5037]  посвя¬
щено  действию  ультразвука  на  нервную  систему.
Как  следует  из  обзорной  статьи  Штулфаута
в  книге  Польмана  [2263],  весьма  вероятно,
если  не  достоверно,  что  в  получении  лечебного
эффекта  при  воздействии  ультразвука  решаю¬
щую  роль  играет  вегетативная  нервная  система.
Это  мнение  подтверждается  тем  обстоятельством,
что  известны  случаи  излечения,  основанные  не
на  прямом  действии  ультразвука  на  очаг  бо¬
лезни,  так  как  последний  находился  далеко  от
места  облучения.  Это  заставляет  предполагать,
что  ультразвук  влияет  на  организм  через  реф¬
лекторную  дугу.  Согласно  Шмитцу  и  Гофману
[3999],  здесь  могут  существовать  два  пути.
Во-первых,  возможно,  что  звуковая  энергия,
воздействующая  на  какие-либо  клетки,  вызы¬
вает  раздражение,  которое  само  по  себе  еще  не
имеет  лечебного  действия  и  только  ответная
реакция  больного  организма  на  это  раздраже¬
ние,  идущая  через  вегетативную  нервную  си¬
стему,  определяет  терапевтический  эффект.  Во-
 вторых,  возможно,  что  звуковые  'колебания
прямо  воздействуют  на  элементы  нервной  си¬
стемы  и  непосредственно  обусловливают  повы¬
шение  регулирующих  влияний  последних  на
функции  данного  органа.  Для  разрешения  этих
вопросов  Шмитц  и  Гофман  [3999]  изучали  на
изолированных  нервах  лягушки,  существует  ли
специфическое  действие  ультразвука  на  нерв
и  каков  его  механизм.  Путем  сравнения  кривых
токов  действия  нервов  при  воздействии  ультра¬
звука  и  тепла,  опытов  с  раздражителями  и  мик¬
роскопических  исследований  было  выяснено,,
что  возбуждение  нервов  ультразвуком  или  теп¬
лом  невозможно  без  повреждения  тканей.  На¬
гревание  нерва  поглощенной  звуковой  энергией
вызывает  такую  же  блокаду  нервной  проводи¬
мости  возбуждения,  как  и  обычное  тецло.  Выз¬
ванная  облучением  ультразвуком  разность  тем¬
ператур  между  внутренними  участками  нерва
и  окружающей  тканью  обусловливает  блокаду
нервов;  тем  самым  становится  возможным  невро-
терапевтический  эффект.
 В  результате  тщательных  опытов  Фрай  и  со¬
трудники  [2841—2844,  5079]  установили,  что
у  лягушек  можно  вызвать  паралич  задних  ко¬
нечностей  путем  кратковременного  облучения
области  спинного  мозга  ультразвуком  с  часто¬
той  1  мггц  и  интенсивностью  30—70  вт/см2.
Этот  эффект  зависит  от  амплитуды  ультразвука,
а  при  импульсном  облучении  (см.  ниже)—от
длительности  импульсов  и  их  числа.  Патологи¬
ческое  действие  оказалось  не  зависящим  от
внешней  температуры  и  гидростатического  дав¬
ления.  Эффект  не  исчезал  даже  при  давлении
20  атм,  следовательно,  он  не  мог  быть  вызван
кавитацией.  Более  того,  воздействие  ряда  очень
слабых  доз  ультразвука,  следующих  с  интер¬
валами  в  несколько  минут,  ведет  к  параличу.
Это  значит,  что  аккумуляция  ультразвуковых
ударов,  вызывающих  в  отдельности  обратимый
биологический  эффект,  приводит  к  необратимым
повреждениям.  Явления  нагрева  при  этом  не
играют,  по-видимому,  никакой  роли.
 Фрай  и  сотрудники,  далее,  считают,  что  они
установили  различие  чувствительности  к  ультра¬
звуку  периферической  и  центральной  нервных
систем.  Только  в  последней  наблюдается  отме¬
ченное  выше  повреждение  при  воздействии  боль¬
шими  интенсивностями  ультразвука.  Пока  не  яс¬
но,  воздействует  ли  ультразвук  на  клеточные  обо<
лочки  или  на  внутренние  участки  клетки.  Во
всяком  случае,  для  нейроанатомии  возникает
интересная  возможность  вызывать  локальные
повреждения  в  центральной  нервной  системе-.
Последнее  впервые  было  осуществлено  Линном
 36*

564
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 и  сотрудниками  [1259—1261]  путем  воздействия
сфокусированного  ультразвука.  Недавно  Уолл,
Фрай,  Степенс,  Туккер  и  Леттвин  [4361а,  5079]
повторили  эти  опыты.  На  обнаженном  мозге
кошки  удалось  получить  точно  локализованные
глубокие  зоны  разрушения,  причем  удалось
повредить  только  большие  нейроны,  в  то  время
как  кровеносная  система  и  окружающие  ткани
остались  нетронутыми.
 В  этой  связи  следует,  между  прочим,  указать,
что,  по  данным  Коронини  и  Лассмана  [2651,  2652],
при  микроскопическом  изучении  нервной  ткани
после  воздействия  ультразвука  отмечается  уси¬
ление  импрегнации  этой  ткани  серебром  по
Гратцлю.  Облучение  разрыхляет  ткань,  благо¬
даря  чему  в  нее  лучше  проникает  раствор
азотнокислого  серебра;  поэтому  серебро  в  более
короткий  срок  и  более  интенсивно  откладывается
в  нервной  ткани,  чем  это  имеет  место  при  упо¬
треблявшихся  до  сих  пор  методах.
 Очень  важным  является  часто  возникавший
вопрос  о  том,  сопровождается  ли  повреждающее
влияние  ультразвука  последействием,  как  это
имеет  место  при  облучении  рентгеновскими  лу¬
чами.  Здесь  прежде  всего  нужно  сказать,  что
ультразвуковые  волны  существенно  отличаются
от  рентгеновских  лучей  в  том  отношении,  что  их
действие  не  аккумулируется.
 Чтобы  выяснить  вопрос  об  ультразвуковых
повреждениях,  Польман  [1623]  уже  в  1939  г.
подверг  действию  ультразвуковых  волн  возра¬
стающей  интенсивности  свои  пальцы,  на  которых
благодаря  отражению  от  костей  может  быть  до¬
стигнута  особенно  большая  интенсивность  воз¬
действия.  Облучение  продолжалось  до  тех  пор,
пока  не  было  обнаружено  заметного  эффекта.
Он  выразился  в  красном  отеке  толщиной  3—
4  мм,  который,  однако,  исчез  уже  через  два  часа,
не  оставив  никаких  следов.  Кроме  того,  чтобы
показать,  что  при  частом  воздействии  ультра¬
звука  меньшей  интенсивности  не  возникает  ни¬
каких  латентно  развивающихся  повреждений,
Польман  в  течение  8  недель  ежедневно  в  про¬
должение  5  мин.  облучал  ультразвуком  мякоть
ладони;  он  не  обнаружил  какого-либо  повре¬
ждающего  действия  (см.  также  [1393]).
 При  больших  интенсивностях  на  коже  могут
образоваться  пузыри;  однако  это  не  ожоговые
пузыри,  возникающие  при  чрезмерном  воздей¬
ствии  тепла,  а  поднятия  эпидермиса,  которые
через  несколько  дней  проходят.  При  ультразву¬
ковой  терапии  такие  повреждения  должны  быть
исключены  хотя  бы  потому,  что  они  связаны
с  неприятными  для  пациента  болевыми  ощуще¬
ниями.  Поэтому,  если  иногда  в  литературе
 попадаются  сообщения  о  повреждениях  при
терапевтическом  применении  ультразвука,  то  это
почти  всегда  объясняется  ошибками  в  работе
или  слишком  большой  дозой.  Из  упоминавшихся
выше  в  этом  пункте  опытов  Лемана  и  Херрика
[4833]  следует,  что  при  интенсивности  1—
2  вт!см2  при  непрерывном  облучении  или
4  вт!см2  при  массирующем  воздействии  в  тка¬
нях  не  отмечается  кавитации,  которая  могла  бы
повести  к  повреждающему  действию.
 Первой  предпосылкой  для  того,  чтобы  избе¬
жать  ультразвуковых  повреждений,  является
знание  противопоказаний  к  применению  ультра¬
звука  [380,  2799].  Согласно  Пецольду  [3751],
следует  исключить  воздействие  ультразвука  на
беременную  матку  от  зачатия  до  родов,  на  поло¬
вые  железы,  паренхиматозные  органы,  а  также
на  области  передней  и  задней  проекций  сердца
и  шейных  ганглиев  у  сердечных  больных.  Да¬
лее,  абсолютно  противопоказано  облучение  зло¬
качественных  опухолей  головного  и  спинного
мозга,  а  также  применение  ультразвука  при
симптомных  невралгиях  (с  невыясненным  диаг¬
нозом),  эмфиземобронхитах  и  инфильтративных
процессах  в  легких.  Согласно  Бухтала  [2562,
2566],  после  облучения  молодых  растущих  кос¬
тей  наступают  необратимые  повреждения  эпифи¬
зов  (см.  также  Барт  и  Бюлов  [2399,  2568],  Ма-
натцка  [3480],Майно  [3475,  3476],  Паслер  [3727]
и  Зейлер  [4056]).  Дальнейшие  данные  относи¬
тельно  противопоказаний,  побочных  эффектов
и  возможности  повреждений  при  ультразвуко¬
вой  терапии  можно  найти  в  следующих  работах:
[2541,  2645,  2732,  2898,  3018,  3168,  3169,  3297,
3300,  3301,  3401,  3742,  3751,  4190,  4350].
 В  современных  терапевтических  установках
рукоятки  покрыты  поглощающей  ультразвук
резиновой  губкой,  благодаря  чему  исключена
возможность  перехода  ультразвуковых  волн  из
головки  излучателя  в  руку  работающего  и  тем
самым  нанесения  повреждений  последнему
[3346,  3347].
 В  этой  связи  интересны  некоторые  данные
американских  авторов  о  действии  распростра¬
няющихся  в  воздухе  очень  интенсивных  звуко¬
вых  волн,  излучаемых  современными  ультра¬
звуковыми  сиренами  или  мощными  свистками.
Согласно  Аллену,  Фрингсу  и  Руднику  [100],
а  также  Элдреджу  и  Парраку  [2733],  лица,
подвергающиеся  действию  таких  волн,  жалуются
на  недомогание  и  легкое  головокружение;  по¬
следнее  может  быть  вызвано  нарушением  чув¬
ства  равновесия.  Если  при  воздействии  мощ¬
ного  ультразвука  держать  рот  открытым,  то
в  нем  появляется  чувство  покалывания,  а  в  носу

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 565
 появляется  сходное,  но  значительно  более  не¬
приятное  ощущение.  Почти  всегда  лица,  под¬
вергшиеся  воздействию  таких  волн,  так  же  как,
между  прочим,  лица,  работающие  вблизи  реак¬
тивных  самолетов  [2570,  2571],  а  также  с  куз¬
нечными  и  пневматическими  молотами  [3139]
и  другими  производящими  шум  машинами1),
испытывают  необычайную  усталость,  подлинная
причина  которой  остается  пока  невыясненной.
Дэвис  [487,  2667,  2668]  сообщает  о  таких  же
явлениях,  которые  часто  называют  «ультразву¬
ковой  болезнью»  [3758].  Возможно,  как  это
предполагает  Тиллих  [5058],  что  вызываемое
ультразвуком  снижение  сахара  крови  является
причиной  наблюдаемых  у  облученных  усталости
и  потребности  в  сне  (см.  также  Гроньо  [4742]).
С  точки  зрения  медицины  представляет  интерес
большое  число  работ,  сообщающих  о  результа¬
тах  действия  ультразвука  на  различные  веще¬
ства  (в  частности,  жидкости),  входящие  в  состав
организма  животных  и  человека.  После  того
как  уже  в  1936  г.  Хорикава  [907]  изучал  изме¬
нение  белков  крови  после  облучения  селезенки
или  печени,  а  Сибуя  [1928]  исследовал  влияние
ультразвука  на  физические  свойства  крови  и  со¬
держащейся  в  ней  каталазы,  в  последнее  время
выполнен  еще  ряд  исследований  о  влиянии
ультразвука  на  кровь  человека  й  животных.
В  части  работ  изучалось  действие  ультразвука
на  сыворотку  крови  in  vitro  [2451,  3409,  3522,
3592,  4182,4453,4498,4526—4528,  4888],  в  дру¬
гих  работах  исследовалась  кровь  людей  и  живот¬
ных,  подвергнутых  облучению  [2436, 	2587,
 2900,  4148,  4149,  4191,  4193,  4365].
 В  облученной  in  vitro  сыворотке  в  основном
обнаружена  денатурация  белков  плазмы,  как
это  уже  сообщалось  в  ^  9  настоящей  главы  на
основании  данных  Прюдома  и  Грабара.  Вебер
с  сотрудниками  [4453,  4526—4528]  специально
занимались  вопросом  о  том,  обнаруживаются
ли  вызываемые  ультразвуком  изменения  белков
сыворотки  также  в  обычных  серологических
реакциях  и  наблюдаются  ли  при  этом  известные
закономерности,  как  это  имеет  место,  например,
у  сифилитиков.
 О  гемолизе,  вызванном  воздействием  ультра¬
звука,  подробно  говорилось  в  п.  3  настоящего
параграфа;  здесь  нужно  только  добавить,  что
 *)  Бюгар,  Геннек  и  Зелц  [2571]  изучили  частоту
ультразвука,  испускаемого  круговой  пилой,  строгаль¬
ным  станком,  газовой  турбиной  и  различными  самоле¬
тами,  находящимися  на  земле.  Такие  же  измерения
с  шумными  машинами  и  бытовыми  приборами  выпол¬
нили  Шавасс  и  Леман  [2629],  а  с  турбореактивными
самолетами—Госе  [2876].
 при  дозах  нормальной  ультразвуковой  терапии
in  vivo  гемолиз  наступить  не  может  (см.,  напри¬
мер,  Руст  и  Фейндт  [3926]).  Влияние  ультра¬
звука  на  лейкоциты  in  vitro  исследовали  Штул-
фаут  и  Вуттге  [4197],  Вит  [4884]  и  Йоконава
[4503].  Эти  авторы  установили,  что  некоторый
процент  лейкоцитов  исчезает  при  облучении
раньше,  чем  проявится  какое-либо  изменение
эритроцитов.  Устойчивость  лейкоцитов  к  воз¬
действию  ультразвука  у  людей  в  возрасте
старше  50  лет  выше,  чем  в  более  молодые  годы,
и  резко  снижается  при  лихорадочных  состоя¬
ниях.  Дитц  [2695]  показал,  что  кривые  зави¬
симости  устойчивости  лейкоцитов  от  интенсив¬
ности  ультразвука  характерно  отражают  физио¬
логические  и  патологические  процессы  в  организ¬
ме,  что,  возможно,  является  основой  для  разра¬
ботки  соответствующей  методики  исследования.
 Согласно  Штулфауту  [4193],  в  облученной
сыворотке  крови  увеличивается  количество  свя¬
занного  билирубина.  Хунцингер,  Зюльман  и
Виоллье  [3092,  3093]  исследовали  действие
ультразвука  на  свертываемость  плазмы,  а  также
на  синовиальные  жидкости.  В  первом  случае
обнаружено  увеличение  времени  свертывания,
по-видимому,  в  результате  дезактивации  про-
тромбиновой  системы  (см.  также  [3822,  4532]);
во  втором  случае  наблюдалось  уменьшение  вяз¬
кости.  В  США  в  настоящее  время  для  измерения
свертываемости  крови  широко  используется  опи¬
санный  в  гл.  IV,  §  2,  п.  7  ультразвуковой  виско¬
зиметр  «Ультравискозон».  При  этом  оказывается
возможным  на  основании  различий  во  времен¬
ной  зависимости  вязкости  проб  свертывающейся
крови  (гематосонограммы)  идентифицировать
различные  группы  психических  больных  [4776].
 Бюсси  и  Дова  [2585,  2587]  в  опытах  на  кры¬
сах  in  vivo  смогли  установить  значительное
изменение  картины  крови  после  облучения.
Эйлер  и  Скарцинский  [4700]  нашли  в  крови
облученных  животных  увеличение  содержания
пировиноградной  кислоты.  Шпехт,  Рюлике  и
Хаггенмиллер  [4148,  4149]  при  взятии  крови
из  облучавшегося  места  (например,  нижней  ко¬
нечности)  наблюдали  увеличение  числа  лейко¬
цитов  и  наличие  сдвига  их  формулы  влево,
вплоть  до  появления  миэлоцитов.  При  более
длительном  облучении  происходило  исчезнове¬
ние  лейкоцитов  (см.  также  [4846]).
 Штулфаут  [4191,  4193]  нашел  после  облу¬
чения  уменьшение  общего  количества  белков
крови,  а  также  сдвиги  во  взаимоотношении  от¬
дельных  белковых  и  глобулиновых  фракций,
что  говорит  об  изменении  их  структуры.  Штул¬
фаут  отсюда  сделал  заключение,  что  облучение

566
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 человеческой  ткани,  например  мышечной,  при¬
водит  к  аналогичным  изменениям  структуры
коллоидных  составных  частей  клетки.  Тем  са¬
мым  оказывается  возможным  осуществить  при
помощи  ультразвука  своего  рода  направленную
или  специфическую  раздражающую  терапию  (см.
также  сводные  обзоры  Лемана  [3394]  и  Вебера
[4449]).  Хорникевич,  Граулих  и  Шульц  [3052—
3054]  установили,  что  после  облучения  в  здоро¬
вых  и  больных  тканях  изменяется  концентрация
водородных  ионов  pH.
 Действие  ультразвука  на  дыхание  тканевых
и  кровяных  клеток  исследовали  Овада  [1482],
а  также  Леман  и  Форшютц  [3413];  Цуге  [2074]
изучал  изменение  межуточного  углеводного  об¬
мена  в  печени.
 Нужно  еще  упомянуть  о  нескольких  интерес¬
ных  с  медицинской  точки  зрения  работах  по
действию  ультразвука.  Кузано  [1157]  изучал
действие  ультразвука  на  фармакологические
свойства  гормонов  и  вегетативных  ядов.  Сосудо¬
суживающее  действие  адреналина  заметно  умень¬
шилось,  возбуждающее  матку  действие  умень¬
шилось  незначительно,  а  влияние  на  кишечник
атропина  и  пилокарпина  совершенно  не  подверг¬
лось  изменению  в  результате  облучения.  Другие
работы,  главным  образом  японских  авторов,
приведены  в  библиографии  [3170,  3186,  3217,
3219,  3222,  3684,  4080,  4217,  4237,  4497,  4509].
 Касахара  и  сотрудники  [1028,  1030,  1328,
3226,  3557]  изучали  действие  ультразвука  на
ферменты  молока.  Наряду  с  гомогенизацией  мо¬
лока,  обусловленной  уменьшением  размеров  жи¬
ровых  капель  (см.  также  [1297,  4235]  и  §  5,  п.  1
настоящей  главы),  наблюдается  уменьшение  об¬
разования  сливок  и  разнообразное  влияние  на
отдельные  ферменты,  в  частности  на  оксид  азы,
а  также  разрушение  аскорбиновой  кислоты  (ви¬
тамина  С)  (см.  также  [2435,  3235,  3678]).
 Сведения  об  изменении  под  действием  ультра¬
звука  аскорбиновой  кислоты  в  водном  растворе,
сыворотке  и  крови  содержатся  в  старой  работе
Морена  [1366],  в  которой  показано,  что  облу¬
чение  ультразвуком  вызывает  окисление  аскор¬
биновой  кислоты,  если  раствор  ее  содержит
воздух  или  кислород  (см.  также  Касахара  и  Ка-
вашима  [1021]).
 Гарей  и  Беренчи  [2865]  нашли,  что  бензо-
пирен  после  облучения  теряет  свои  канцеро¬
генные  свойства.
 Чамберс  и  Флосдорф  [424]  обнаружили  дезак¬
тивацию  пепсина  ультразвуком.  Мийо  и  Прю¬
дом  [3569]  также  нашли,  что  содержащиеся
в  кристаллическом  пепсине  протеолитические
ферменты  пепсин  и  катепсин  при  облучении
 в  водном  растворе  дезактивируются  в  результате
окисления.  К  аналогичным  результатам  пришли
Неймарк  и  Мошер  [4890].  Согласно  данным
Вольфа  [2167],  облучение  ультразвуком  снижает
способность  инсулина  уменьшать  содержание
сахара  в  крови;  при  длительном  облучении  это
свойство  инсулина  полностью  исчезает.  Анало¬
гичные  результаты  получил  Швирс  [4045].
 Гор  и  Тиле  [719,  2057]  нашли,  что  эргостерин
разрушается  при  облучении  ультразвуком;  в  ка¬
честве  конечного  продукта  получилось  вещество
темно-желтого  цвета,  химическая  природа  кото¬
рого  пока  еще  не  выяснена.  Данные  о  действии
ультразвука  на  некоторые  интересующие  меди¬
ков  вещества  (например,  дигитонин,  лактофла¬
вин,  пенициллин,  туберкулин,  а  также  различ¬
ные  витамины)  содержатся  в  следующих  рабо¬
тах:  [31,  32,  3194,  3224,  3521,  3589,  3642,  3681,
3845,  4476,  4482].
 Вряд  ли  нужно  особенно  подчеркивать,  что
диспергирующее,  эмульгирующее  и  окисляющее
действия  ультразвуковых  волн  будут  играть
в  будущем  большую  роль  при  приготовлении
лекарств  [54,  55,  2257].  Так,  например,  исполь¬
зуемый  при  лечении  хронического  суставного
ревматизма  и  туберкулеза  ультрахризол  пред¬
ставляет  собой  полученный  путем  озвучивания
 0,25-процентный  микродисперсный  коллоидный
раствор  золота.  В  качестве  другого  примера
можно  указать  на  данные  Кини  [1035],  согласно
которым  при  помощи  ультразвука  удается  так
тонко  диспергировать  адреналин  в  оливковом
масле,  что  образуется  препарат,  позволяющий
получить  длительное  улучшение  состояния  аст¬
матиков.  Гор  и  Ведекинд  [32]  сообщают,  что
не  исключена  возможность  увеличить  при  по¬
мощи  облучения  ультразвуком  усвояемость  пи¬
щевых  жиров  (маргарина  и  др.).  Майерс  и  Блум¬
берг  [1392]  приготовили  при  помощи  ультра¬
звука  жировые  эмульсии  для  внутривенного
вливания.
 В  этой  связи  нужно  рассмотреть  упоминав¬
шееся  уже  в  §  5,  п.  2  и  в  §  12,  п.  4  настоящей
главы  экстрагирующее  действие  ультразвука,
которое  в  первую  очередь  заключается  в  том,
что  извлечение  веществ  из  растительных  и  живот¬
ных  клеток  происходит  без  значительного  на¬
гревания  [429,  755,  4311].  Новые  опыты  Катте
и  Шпехта  [4788]  показывают,  что  при  помощи
ультразвука  можно,  например,  экстрагировать
из  трупов  органические  яды  для  судебно-меди¬
цинских  целей.  Так,  удалось  изолировать  в  до¬
статочных  для  взвешивания  количествах  даже
легко  распадающееся  производное  барбитуровой
кислоты—эвипан.  Пробы,  подвергнутые  дей¬

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 567
 ствию  ультразвука,  дают  вдвое  больший  выход
яда,  чем  при  употребляющихся  обычно  методах.
 Ультразвук  может  найти  практическое  приме¬
нение  в  гистологической  технике,  что  видно  из
приведенных  выше  в  этом  пункте  данных  Ко-
ронини  и  Лассмана  о  новом  методе  импрегни-
рования  тканей  серебром.  Бухмюллеру  [2560,
2561]  также  удалось  путем  применения  ультра¬
звука  значительно  ускорить  заливку  кусочков
органов  в  парафин  без  нагревания  и  в  условиях
полного  сохранения  структуры  тканей.
 Холланд  и  Шультес  [894],  а  также  Флорстедт
и  Польман  [614]  впервые  показали,  что  если
использовать  мази  и  другие  жидкие  медикаменты
в  качестве  промежуточной  среды  между  источ¬
ником  ультразвука  и  кожей,  то  под  действием
высокочастотных  колебаний  эти  вещества  осо¬
бенно  глубоко  проникают  в  кожу.  Другие  ра¬
боты,  относящиеся  к  этому  вопросу,  приведены
в  библиографии  [2789а,  2891,  4005,  4467,  4518,
4727,  5003,  5067].  В  §  5,  п.  6  настоящей  главы
было  уже  указано  на  возможность  использова¬
ния  туманов,  получаемых  при  помощи  ультра¬
звука,  в  ингаляционной  терапии,  ввиду  их  высо¬
кой  дисперсности.
 Кроме  рассмотренных  выше  собственно  тера¬
певтических  применений  ультразвука,  он  может
быть  использован  в  медицине  также  и  в  диагно¬
стических  целях;  на  это  указывали  уже  в  1940  г.
Гор  и  Ведекинд  [32].  В  1942  г.  Дюзик  [533,  2715,
2716,  2719]  сообщил  об  ультразвуковом  диагно¬
стическом  методе  исследования  мозга.  Исследуе¬
мый  объект  пронизывается  слабым  остро  напра¬
вленным  ультразвуковым  пучком  (/=1,25  мггц),
и  интенсивность  проходящего  ультразвука  реги¬
стрируется  фотографически  при  помощи  звуко¬
приемника,  усилителя  и  неоновой  лампочки.
Источник  и  приемник  звука  жестко  укрейлены
друг  против  друга  и  при  их  совместном  «построч¬
ном»  движении  получается  картина,  состоящая
из  темных  и  светлых  участков  (гиперфонограм¬
ма),  на  которой  места  расположения  заполненных
ликвором  полостей,  так  называемых  желудоч¬
ков,  вследствие  их  меньшей  по  сравнению  с  мас¬
сой  мозга  способностью  поглощать  ультразвук
выглядят  светлыми  на  темном  фоне.  Изменение
расположения  желудочков  по  сравнению  с  нор¬
мальной  картиной  дает  возможность  обнаружить
наличие  опухоли  мозга  и  поставить  диагноз.
 Опыты,  проведенные  в  последнее  время  этим
методом  на  живом  мозге  в  США  Хютером,  Бол¬
том,  Баллантайном  и  другими  исследователями
[2377,  3077,  4590,  4642,  4775],  а  в  Германии
Гюттнером,  Фидлером  и  Петцольдом  [2952],
показали,  однако,  что  получаемые  таким  спо¬
 собом  «ультрасонограммы»  страдают  существен¬
ными  недостатками,  обусловленными  чисто  фи¬
зическими  причинами.  Череп,  наполненный  во¬
дой,  вследствие  разной  проницаемости  различ¬
ных  его  костей  для  ультразвука  дает  картину,
сходную  с  той,  которую  дают  желудочки  мозга.
Поэтому  трудно  установить  истинное  распо¬
ложение  этих  желудочков.  Согласно  сообщению
Хютера  и  Розенберга  [4776],  в  Америке  пыта¬
лись  улучшить  методику  Дюзика,  производя
сквозное  облучение  черепа  при  различных  час¬
тотах  и,  следовательно,  при  неодинаковом  по¬
глощении  ультразвука  костями  и  содержимым
черепа  и  выделяя  из  полученных  картин  рас¬
четным  путем  при  помощи  электронного  счетного
устройства  детали,  обусловленные  только  со¬
держимым  черепа.
 Данные  о  поглощении  ультразвука  костями
и  тканями  человека  можно  найти  в  работах
Эше  [2757],  Фрая  [4720],  Хютера  [3072,  3075],
а  также  Тейсмана  и  Пфандера  [4252].  Исследо¬
вания  проникновения  ультразвука  через  височ¬
ные  кости  выполнили  Зейдль  и  Крейси  [4055].
 Для  полноты  обзора  нужно  отметить,  что
Денье  [502,  503]  также  сконструировал  ультра-
соноскоп  для  того,  чтобы  с  его  помощью  опре¬
делять  расположение  таких  внутренних  органов,
как  сердце,  печень,  селезенка  и  др.,  а  также
устанавливать  происходящие  в  них  изменения.
Кейдель  [1036]  пытался  разрешить  ту  же  проб¬
лему  при  помощи  импульсного  метода.
 Людвиг  [3453]  пытался  обнаружить  в  теле
человека  желчные  камни  при  помощи  ультра¬
звука  (см.  также  [4533,  5120]).
 Кейдель  [3240,  3243]  использовал  метод  сквоз¬
ного  облучения  ультразвуком  для  регистрации
изменений  в  кровенаполнении  человеческого
сердца.  При  этом  пучок  ультразвука  был  напра¬
влен  таким  образом,  что  при  движении  изме¬
ряемого  органа  менялась  длина  пути,  на  котором
происходит  поглощение  ультразвука.  Получение
данных  об  изменении  объема  сердца  возможно,
например,  при  сквозном  облучении  грудной  клет¬
ки.  При  этом  интенсивность  падающего'  на
приемник  ультразвука  определяется  отноше¬
нием  длины  пробега  его  в  крови  и  сердечной
мышце  к  длине  пробега  в  воздухоносной  ткани
легкого.  Этим  путем  при  помощи  ультразвука
можно  получить  кардиограмму.
 Кейдель  [3241,  3245]  предложил  ультразву¬
ковой  метод  непрерывного  определения  содер¬
жания  углекислоты  в  выдыхаемом  человеком
воздухе.  Для  этой  цели  пучок  ультразвука
(/=60  кгц)  направляется  перпендикулярно  к
трубке  диаметром  2  см,  а  затем  падает  на  пьезо¬

568
 Г  лава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 электрический  приемник.  Напряжение,  отда¬
ваемое  последним,  усиливается  и  регистрируется.
Когда  исследуемое  лицо  дышит  через  труб¬
ку,  ультразвук  поглощается  в  большей  или
меньшей  степени  в  зависимости  от  содержания
углекислоты,  так  как  поглощение  ультразвука
в  углекислом  газе  приблизительно  на  10%
больше,  чем  в  кислороде,  азоте  или  воздухе.
 Согласно  Кейделю  [3241,  3245],  в  физиоло¬
гии  может  найти  применение  ультразвуковой
манометр.  Если  заменить  в  обычном  ультразву¬
ковом  интерферометре  подвижный  отражатель
мембраной  или  пластинкой,  то  можно  измерять
их  смещения,  вызываемые  изменяющимся  дав¬
лением,  по  реакции  на  излучатель  или  при  по¬
мощи  специального  звукоприемника.  Этот  при¬
бор  можно  использовать  для  регистрации  давле¬
ния  крови  и  т.  д.  Так  как  такой  интерферометр
можно  сделать  очень  маленьким,  то  имеется
перспектива  применения  такого  прибора  также
для  измерений  внутри  кровеносных  сосудов.
 В  последнее  время  Уайлд  и  Рид  [3843,  4412,
5093]  пытались  осуществить  диагностику  опу¬
холей,  например,  в  мозгу  при  помощи  ультра¬
звукового  импульсного  метода.  При  использова¬
нии  ультразвука  очень  высокой  частоты  (15  мггц)
и  при  очень  коротких  импульсах  продолжитель¬
ностью  в  несколько  микросекунд  можно,  не¬
смотря  на  очень  малую  глубину  проникновения
ультразвука  этой  частоты,  получить  отражения
ультразвука  от  тканевых  элементов,  например
мышечных  волокон,  отдельных  слоев  тканей
и  т.  д.  Эти  отражения  обнаруживаются  на
экране  электронного  осциллографа  в  виде  ряда
пиков.  Так  как  атипичная  ткань  раковой  опу¬
холи  отражает  ультразвук  сильнее,  чем  нор¬
мальная  ткань,  то  описанный  способ  может
служить  для  обнаружения  опухолей.
 Уайлд  и  Рид  видоизменили  для  этой  цели
обычный  рефлектоскоп  (см.  §  4,  п.  2  настоящей
главы)  следующим  образом.  Отдельные  отра¬
женные  импульсы  модулируют  яркость  свето¬
вого  пятна  на  экране  электронного  осциллографа,
т.  е.  сильный  импульс  дает  более  яркое,  а  сла¬
бый—менее  яркое  световое  пятно.  Располагая
ось  времени  на  экране  вертикально  и  затем  откло¬
няя  ее  синхронно  на  тот  же  угол,  что  и  излу¬
чатель  ультразвука,  можно  получить  на  экране
картину,  подобную  приведенной  на  фиг.  607.
На  фиг.  607,  а  показана  рефлектограмма  здоро¬
вой  ткани  (груди),  на  фиг.  607,  б—рефлекто¬
грамма  злокачественной  опухоли.
 На  фиг.  608  схематически  показано  устрой¬
ство  прибора.  Собственно  источник  звука  с  вра¬
щающим  механизмом  помещается  в  цилиндри¬
 ческом  сосуде  длиной  9  см  и  диаметром  6  см,
заполненном  водой;  закрывающая  один  его  ко¬
нец  резиновая  перепонка  прижимается  к  иссле¬
дуемому  телу.  Пока  не  ясно,  в  какой  степени
этот  очень  оригинальный  метод  оправдает  себя
на  практике  (см.  также  [4413,  4717,  4718]).
 Подводя  итоги  следует  отметить,  что,  по
имеющимся  в  настоящее  время  данным,  при¬
менение  ультразвука  в  медицине  в  очень  многих
случаях  дало  превосходный  лечебный  эффект.
 Фиг.  607.  Рефлектограмма  здоровой  ткани  {а)  и  зло¬
качественной  опухоли  (б).
 Кроме  приведенных  выше  работ,  специаль¬
ные  методы  использования  ультразвука  в  меди¬
цине 	описаны  в 	следующих 	работах: 	[2280,
 2304, 	2442,  2443, 	2473,  2483, 	2586,  2635, 	2637,
 2670, 	2709,  2726, 	2768,  2777, 	2869,  3034, 	3083,
 Фиг.  608.  Устройство  прибора  для  обна¬
ружения  опухолей.
 1—излучатель  ультразвука,  2—механизм,  вра¬
щающий  излучатель,  3—усилитель  с  устройством
для  синхронного  передвижения  оси  времени  на
экране  электронного  осциллографа  4.
 3204,  3474, 	3543, 	3601, 	3618, 	3701, 	3755, 	3756,
 3765,  3915, 	3967, 	4022, 	4023, 	4038, 	4196, 	4264,
 4351,  4370,  4525,  4606,  4710,  4982,  5028,  5100].
 О 	показаниях  и  результатах  ультразвуковой
терапии  сообщается  в  следующих  работах:  [2161,
2279,  2477, 	2497, 	2554, 	2556, 	2567, 	2676, 	2690,
 2791,  2846, 	2847, 	2854, 	2893, 	3000, 	3047, 	3048,
 3248,  3249, 	3354, 	3378, 	3554, 	3599, 	3701, 	3848,

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 569
 4003,  4031,  4180,  4183,  4266,  4276,  4315,  4316,
4342,  4343,  4409,  4445,  4470,  4962,  4970]1).
 Нужно,  однако,  заранее  предостеречь  от
применения  ультразвука  подряд  при  всех  забо¬
леваниях.  Как  было  сказано  выше,  мы  еще
слишком  мало  знаем  о  причинной  связи  между
первичным  действием  ультразвуковых  волн  и
прямыми  или  косвенными  следствиями,  обусло¬
вливающими  процесс  излечения.  Так  как  здесь
речь  идет  о  явлениях,  происходящих  в  живом
организме,  которые  с  физической  и  химической
стороны  лишь  с  большим  трудом,  а  иногда
и  вовсе  не  могут  быть  воспроизведены  экспери¬
ментально,  при  объяснении  успехов  или  неудач
лечения  в  основном  приходится  ограничиваться
догадками  и  гипотезами.
 Выше  в  настоящем  пункте  мы  указывали
уже,  какую  разнообразную  роль  могут  играть
при  медицинском  применении  высокочастотные
ультразвуковые  волны.  Согласно  имеющимся
в  настоящее  время  данным,  многие  случаи  изле¬
чения  в  первую  очередь  обусловлены  тепловым
действием  ультразвука.  С  другой  стороны,  мно¬
гие  случаи  излечения  заставляют  признать,  что,
кроме  теплового  действйя,  существует  еще  дру¬
гое  специфическое  действие  ультразвука,  опреде¬
ляющее  получение  терапевтического  эффекта.
Вопросу  о  механизме  действия  ультразвука  при
ультразвуковой  терапии  посвящены  следующие
работы:  [2316,  2325,  2329,  2398,  2402,  2407,
2408,  2428, 	2548, 	2554, 	2687, 	2733, 	2735, 	2770,
 2823,  2842, 	2844, 	3027, 	3053, 	3076, 	3299, 	3333,
 3387,  3389, 	3391, 	3393, 	3396, 	3398, 	3402, 	3407,
 3408,  3411, 	3455, 	3683, 	3692, 	3709, 	3750, 	3759,
 3817,  3849, 	3939, 	3944, 	3969, 	4025, 	4105, 	4122,
 4197,  4248, 	4249, 	4282, 	4444, 	4531, 	4572, 	4625,
 4702,  4749,  4832,  4833,  4849,  4994,  5030,  5058].
 Нужно  сказать,  что  очень  трудно  точно  изме¬
рить  и  правильно  дозировать  ультразвуковую
энергию,  воспринятую,  или,  лучше  сказать,
абсорбированную,  телом  человека  или  животного.
По  этой  причине  часто  в  сообщениях  об  изле¬
чениях,  достигнутых  при  применении  ультра¬
звука,  и  о  неудачных  случаях  применения  ультра¬
звука  отсутствуют  точные  сведения  о  действи¬
тельно  использованных  дозах  ультразвука.  По¬
этому  нужно  кратко  остановиться  на  проблеме
ультразвуковой  дозиметрии.
 С  физической  точки  зрения  под  дозой  ультра¬
звука  следует  понимать  количество  ультразву-
 х)  Статистику  полученных  при  помощи  ультра¬
звука  случаев  излечения  можно  найти  в  отчете  съезда
по  ультразвуку  в  Эрлангене:  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  Zurich,  1949,  S.  369,  а  также  в  книге  Поль¬
мана  [2263J.
 ковой  энергии,  поглощаемой  в  единицу  времени
и  на  единицу  объема  облучаемого  тела,  т.  е.
так  называемую  действующую  энергию.  К  сожа¬
лению,  прямое  измерение  этой  величины  путем
определения  таких  параметров  ультразвукового
поля,  как  звуковое  давление,  амплитуда  ско¬
рости  и  т.  д.,  в  человеческих  тканях  in  vivo
невозможно.  Невозможно  также,  как  это  делает¬
ся  обычно  в  рентгеновской  технике,  измерить
энергию  до  ее  вхождения  в  облучаемую  среду
и  после  ее  выхода  с  противоположной  стороны
и  на  основании  разницы  между  этими  двумя
измерениями  получить  данные  о  дозе  облучения,
которому  был  подвергнут  пациент.  Это  не¬
возможно,  потому  что  если  в  случае  рентгенов¬
ских  лучей  облучаемое  тело  не  оказывает  ни¬
какого  обратного  действия  на  рентгеновскую
трубку,  то  в  случае  ультразвука  дело  обстоит
совершенно  иначе.  Здесь  в  каждом  случае  облу¬
чаемое  тело  в  зависимости  от  характера  связи
с  излучателем  звука  оказывает  на  него  различ¬
ную  реакцию.  . 	*
 Поэтому  чаще  всего  определяют  мощность,
излучаемую  вибратором  в  акустически  совер¬
шенно  однородной  среде,  например  в  воде  (пу¬
тем  измерения  параметров  ультразвукового  по¬
ля,  например  давления  излучения,  или  выде¬
ляющегося  тепла).  Чаще  всего  для  этих  целей
используют  описанные  в  гл.  Ill,  §  1  весы  для
измерения  давления  излучения.  Однако  для
того  чтобы  такие  измерения  давали  правильные
данные,  необходимо  обеспечить  выполнение  сле¬
дующих  условий:
 1) 	ткани  тела  должны  обладать  таким  же
волновым  сопротивлением,  что  и  среда,  исполь¬
зованная  в  измерителе  давления  излучения;
 2) 	части  тела  должны  иметь  бесконечное  или
по  крайней  мере  очень  большое  протяжение*
с  тем  чтобы  энергия  в  них  поглощалась  в  той
же  степени,  что  и  в  среде,  использованной  в  из¬
мерителе  давления;
 3) 	облучаемый  объект  должен  быть  однород¬
ным,  т.  е,  лишенным  структуры,  так  же  как
и  среда  в  измерителе  давления;  иначе  в  объекте
возникнут  отражения,  что  приведет  к  изменению
реакции  на  излучатель.
 Эти  условия,  высказанные,  например,  Шмит-
цом  [3997,  3998],  теоретически  правильны;  од¬
нако  оказалось,  что  свойства  облучаемой  среды
очень  мало  влияют  на  показания  ультразвуко¬
вых  весов.  Можно  легко  установить,  что  попа¬
дающая  в  среду  ультразвуковая  энергия  W  за¬
висит  от  волнового  сопротивления  среды  рмСм’г
если  учесть  связь  W  с  переменным  напряжением
U  на  излучателе  или  проходящим  через  источ¬

570
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 ник  ультразвука  током  I,  то  можно  получить
следующие  формулы:
 W  =  F^kt’  ИЛИ  W==PtF№M,
 где  t—длительность  облучения  и  F—излучаю¬
щая  поверхность.  Если  для  данного  излучателя
(F=const)  поддерживать  напряжение  U  или  ток  I
постоянными,  то  излучаемая  ультразвуковая
энергия  будет  меняться  в  зависимости  от  вол¬
нового  сопротивления  среды  Zm=?mCm1)-
Петцольд,  Гюттнер  и  Бастир  [3711]  опреде¬
ляли  различными  способами  отношение  волно¬
вого  сопротивления  тканей  человеческого  тела
ZM  к  волновому  сопротивлению  воды  Zw  и,  как
показывают  данные  табл.  116,  нашли,  что  это
 Таблица  116
 ОТНОШЕНИЕ  ВОЛНОВОГО  СОПРОТИВЛЕНИЯ  РАЗЛИЧНЫХ
ЧАСТЕЙ  ЧЕЛОВЕЧЕСКОГО  ТЕЛА  К  ВОЛНОВОМУ
СОПРОТИВЛЕНИЮ  воды
 Объект
 Отношение
волновых
сопротив¬
лений
zm!z  W
 Объект
 Отношение
 волновых
 сопротив¬
 лений
 ZM/ZW
 Кисть  руки  .  .
 1,1
 Лобная  пазуха
 0,9—0,93
 Предплечье  .  .
 1
 Грудная  клетка
 1,1
 Плечо  ....
 1,1
 Мышцы  толщи¬
 Икра  ноги  .  .
 0,97
 ной  10  мм
 0,93
 Щека  ....
 1,1
 Костный  мозг
 1,1
 отношение  практически  равно  единице.  Иными
словами,  играющее  большую  роль  в  ультразву¬
ковой  терапии  волновое  сопротивление  тканей
человеческого  тела,  начиная  с  кости,  отличается
не  больше  чем  на  ±10%  от  волнового  сопро¬
тивления  воды,  определяющего  условия  изме¬
рения  давления  излучения  при  помощи  весов.
Эти  данные  совпадают  с  результатами,  полу¬
ченными  в  США  Людвигом  [3452]  при  измере¬
нии  волнового  сопротивления  различных  тканей
животных  и  человека  (табл.  117).  Фрухт  [2828а]
измерял  скорость  звука  в  различных  органах,
 г)  Приведенные  автором  формулы  для  W  неверны.
Это  легко  обнаружить  хотя  бы  из  соображений  размер¬
ности.  В  действительности  формулы  должны  быть  раз¬
личными  в  зависимости  от  того,  какой  конкретный  тип
излучателя  имеется  в  виду  (магнитострикционный,
пьезоэлектрический  или  др.),  и,  во  всяком  случае,  W
является  функцией  частоты.  Однако  все  же  удельная
излучаемая  энергия  в  существенной  степени  опреде¬
ляется  величиной  волнового  сопротивления  рмсм,  и  даль¬
нейшие  соображения  автора  остаются  правильными.—
Прим.  ред.
 Таблица  117
 скорость  звука,  плотность  И  ВОЛНОВОЕ
СОПРОТИВЛЕНИЕ  РАЗЛИЧНЫХ  ТКАНЕЙ  ЧЕЛОВЕКА
и  животных
 Объект
 Скорость
 звука,
 м/сек
 Плотность,
г/см*
 Волновое
 сопротивле¬
 ние,
 105  г/см2.сек
 Мозг  (собака)
 1515
 1,028
 1,56
 Мозг  (свинья)
 1506
 1,026
 1,55
 Селезенка
 (свинья)  .  .
 1515
 1,059
 1,60
 Печень  (свинья)
 1553
 1,064
 1,65
 Почка  »
 1557
 1,040
 1,62
 Мышечная
 ткань  (корова)
 1575—1585
 1,068
 1,68—1,69
 Ткани  человека
 1490—1610
 1,06
 1,58—1,60
 Среднее  зна¬
 чение  ....
 1540
 1,06
 1,63
 мышечной  и  жировой  тканях  человека  в  зави¬
симости  от  содержания  воды.  Для  ткани  органов
■  скорость  звука  лежит  между  1600  и  1530  м/сек,
т.  е.  всегда  выше  скорости  звука  в  воде
(1496  м/сек),  в  то  время  как  для  жировой  ткани
она  ниже,  чем  в  воде  (1445—1485  м/сек).
 Гирке,  Эстеррайхер,  Франке,  Паррак  и  Вит-
терн  [4730]  высказали  теоретические  соображе¬
ния  о  проникновении  ультразвуковых  волн  в
тело  человека  и  о  распространении  их  в  нем.
Согласно  их  взглядам,  волны  распространяются
в  тканях  человека,  как  в  упруго-вязком  сжимае¬
мом  теле,  и  могут  рассматриваться  на  простой
модели  в  виде  колеблющегося  в  среде  шара
[3674];  при  этом  образуются  волны  сжатия,
сдвиговые  волны  и  поверхностные  волны.  Для
постоянных  Ламе  (см.  гл.  V,  §  1,  п.  1)  полу¬
чаются  значения*  6=2,6*  1010  дин/см2  и  р.=
=2,5-104  дин/см2;  для  сдвиговой  вязкости  (см.
гл.  IV,  §  2,  п.  6)  получается  значение  около
150  пуаз.  Пользуясь  этими  значениями,  можно
рассчитать  состояние  поверхности  тела  при  па¬
дении  на  него  ультразвуковых  волн.
 Петцольд,  Гюттнер  и  Бастир  показали,  что
при  чаще  всего  применяемых  в  ультразвуковой
терапии  частотах  800  и  1000  кгц  не  наблюдается
сколько-нибудь  заметной  обратной  реакции,  выз¬
ванной  отражением  на  граничных  поверхностях,
и  не  происходит  образования  стоячих  волн.
Физические  основания  для  этого  заключаются
в  том,  что  коэффициент  поглощения  при  указан¬
ных  частотах  относительно  высок,  так  что  даже
в  самом  неблагоприятном  случае—при  облу-

§  12.  Биологическое  и  лечебное  действие  ультразвука
 571
 чении  лобной  пазухи  (слои  кожа—кости—воз¬
духоносная  полость)—стоячие  волны,  вызываю¬
щие  обратную  реакцию  на  излучатель,  отсут¬
ствуют.  При  этом,  естественно,  предполагается,
что  поверхность  излучателя  находится  в  полном
акустическом  контакте  с  кожей.  Для  этого  необ¬
ходимо,  чтобы  между  рабочей  поверхностью
излучателя  и  кожей  находилось  достаточное
количество  жидкости,  служащей  связующей  сре¬
дой,  и  чтобы  излучатель  не  перекашивался  и  не
отходил  от  кожи. 	i
 При  облучении  в  водяной  бане  соотношения
не  так  просты.  Если  между  излучателем  и  кожей
находится  слой  воды  в  несколько  сантиметров,
то  в  случае  недостаточного  смачивания  кожи
может  случиться,  что  часть  излучаемой  энергии
не  попадет  в  ткань,  а  будет  диффузно  рассеяна
в  воде.  Точно  определенных  условий  можно
достигнуть  только  в  случае  более  совершенного
смачивания  кожи  в  результате  обмывания  рас¬
твором  мыла  или  спиртом.
 При  ультразвуковой  терапии  для  врача  важ¬
но  также  знать,  что  головка  излучателя  все
время  находится  в  надежном  контакте  с  облуча¬
емым  телом.  Это  особенно  важно  в  случае  при¬
менения  ультразвука  для  массажа,  так  как
только  при  этом  условии  в  тело  будет  введено
количество  энергии,  отвечающее  определяемо¬
му  при  помощи  ультразвуковых  весов.  Такой
контроль  можно  осуществить  путем  наблюде¬
ния  при  помощи  специальных  измерительных
приборов  напряжения  на  ультразвуковом  излу¬
чателе  или  проходящего  через  него  тока.  Вводя
в  схему  реле,  можно  сделать  так,  что  при  изме¬
нении  этих  величин  будет  гаснуть  лампочка,
расположенная  на  головке  излучателя  и  нахо¬
дящаяся  в  поле  зрения  врача  (терапевтиче¬
ская  установка  фирмы  «Доктор  Борн»,  Франк-
фурт-на-Майне).  Возможно  также  и  такое  при¬
способление,  когда  при  неудовлетворительном
контакте  излучателя  с  телом  выключаются
встроенные  в  прибор  электрические  часы  и  отме¬
чается  только  то  время,  в  течение  которого  па¬
циент  получает,  по  меньшей  мере,  60—70%
прописанной  ему  ультразвуковой  мощности.
 Важно,  чтобы  прибор  был  возможно  более
чувствителен  даже  к  незначительным  наруше¬
ниям  контакта  излучателя  с  объектом.  Сог¬
ласно  Гюттнеру1),  лучшим  из  известных  пьезо¬
электрических  преобразователей  является  виб¬
ратор  из  сульфата  лития.  Благоприятные  зна¬
чения  его  пьезоэлектрических  констант  (см.  гл.
 II, 	§  5,  п.  2)  позволяют  получить  интенсивность
ультразвука  3  вт/см2  при  рабочем  напряжении,
равном  только  800  в,  так  что  можно  пользоваться
довольно  тонким  гибким  кабелем.  При  соответ¬
ствующих  размерах  колеблющегося  кристалла
и  переходной  полуволновой  пластинки  можно
получить  колоколообразное  распределение  ам¬
плитуд  на  излучающей  поверхности  головки,  что
дает  весьма  однородное  ультразвуковое  поле
перед  головкой  излучателя.  Изменения  аку¬
стического  контакта  с  поверхностью  тела  в
снабженной  таким  вибратором  терапевтической
установке  фирмы  «Сименс-Рейнигер  Верке»
(Эрланген)  приводят  в  действие  специальный
акустический  сигнал.  Одновременно  выклю¬
чаются  терапевтические  часы  и  снижается  на¬
пряжение  на  колеблющемся  кристалле,  чтобы
не  перегружать  кристалл,  пока  часть  его  излу¬
чающей  поверхности  граничит  с  воздухом.
 Для  полноты  изложения  нужно  указать,  что
Шмитц  и  Валдик  [3997,  3998,  4000],  которые
занимались  вопросом  о  дозиметрии  в  ультра¬
звуковой  терапии,  предложили  чисто  электри¬
ческий  метод  определения  ультразвуковой  мощ¬
ности,  отдаваемой  излучателем  в  среду.  Для  этой
цели  они  измеряют  при  помощи  разработанного
В  ал  диком  особого  метода  акустическую  мощ¬
ность  при  постоянном  напряжении  источника
сначала  при  ненагруженной  головке  (излуче¬
ние  в  воздух)  и  затем  при  нагруженной,  т.  е.
когда  головка  прижата  к  облучаемому  телу.  По
разности  полученных  значений  можно  вычислить
ультразвуковую  энергию,  воспринятую  облуча¬
емым  объектом.  К  сожалению,  этот  метод,  резуль¬
таты  которого  не  зависят  от  того,  поглощается
ли  ультразвуковая  энергия  на  некоторой  глуби¬
не  полностью  или  часть  ее  отдается  обратно  ис¬
точнику,  слишком  сложен,  чтобы  его  можно
было  непосредственно  использовать  в  терапии.
 Нужно  остановиться  еще  на  одном  вопросе,
имеющем  известное  значение  для  дозировки  уль¬
тразвука  в  терапевтических  целях.  Как  было
сказано  в  гл.  IV,  §  1,  п.  2,  ультразвуковое  поле,
создаваемое  колеблющейся  пластинкой,  не  яв¬
ляется  однородным,  а  образует  более  или  менее
сложную  интерференционную  картину  (см.,  на¬
пример,  фиг.  260).  Вдоль  оси  излучателя  чере¬
дуются  максимумы  и  минимумы  (ближнее  поле),
различающиеся  по  интенсивности  в  4—5  раз,
и  только  на  расстоянии
 х)  Доклад  на  Международном  электроакусти¬
ческом  конгрессе  в  Голландии  в  1953  г.
 (D—диаметр  излучателя,  с—скорость  звука)
звуковое  поле  является  относительно  однород¬

572
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 ным  (дальнее  поле).  Поэтому,  например,  воз¬
можно,  что  при  биологических  опытах  на  не¬
больших  организмах  некоторые  из  них  будут
облучены  ультразвуком  большей  интенсивности,
чем  другие.  •  Так  как  для  тканей  глубина,  на
которой  интенсивность  падает  вдвое  при  частоте
800  кгц,  составляет  примерно  4  см  (см.  табл.  ИЗ),
то  спадание,  обусловленное  поглощением,  может
в  местах  максимумов  выравнять  и  даже  пере-
компенсировать  интерференционную  неравно¬
мерность.  Все  это  относится  только  к  непре¬
рывному  облучению;  при  обычно  применяемом
способе  поглаживания  тканей  излучателем  мак¬
симумы  и  минимумы  поля  в  глубине  ткани
выравниваются  (см.  также  [2510,  3786]).
 Приведенные  выше  соображения  основывают¬
ся  на  так  называемой  физической  дозиметрии
ультразвука,  при  которой  речь  идет  о  том,  что¬
бы  точно  установить  получаемую  пациентом
дозу.  Однако  такая  дозиметрия  еще  ничего  не
говорит  о  биологическом  действии.  Вместе  с  тем
для  медиков  и  биологов  наибольшее  значение
имеет  как  раз  биологический  эффект  в  облучае¬
мой  среде.  Поэтому  не  было  недостатка  в  попыт¬
ках  ввести  биологическую  дозиметрию  ультра¬
звука.  Вельтман  и  Вебер  [4333,  4334]  поставили,
как  было  упомянуто  в  п.  4  настоящего  пара¬
графа,  обширную  серию  опытов  по  изучению
влияния  длительности  облучения,  интенсивности
ультразвука,  частоты  и  температуры  на  сте¬
пень  разрушения  бактерий,  чтобы  иметь  воз¬
можность  точнее  устанавливать  дозу  ультра¬
звукового  облучения  (см.  также  [2155,  4514]).
К  сожалению,  проведение  биологической  дози¬
метрии  при  помощи  бактерий  связано  со  зна¬
чительными  трудностями.  Кроме  того,  полу¬
ченные  in  vitro  результаты  должны  еще  быть
проверены  на  тканях  животных  и  человека.
 Поэтому  Хорникевич  [3051]  использовал  для
биологической  дозиметрии  ультразвука  изме¬
рение  концентрации  водородных  ионов  pH  в  под¬
кожной  ткани.  Такое  измерение,  общепринятое
в  биологии,  как  чувствительный  показатель
различных  тканевых  изменений,  позволяет  уста¬
новить  общее  действие  ультразвука,  являющееся
суммой  таких  воздействий,  которые  ведут  к
нарушению  изогидрии,  изотонии  и  изоионии.
Измерение  pH  дает  возможность  обнаруживать
тончайшие  изменения  физико-химического  со¬
стояния  тканевой  жидкости.
 Наконец,  Бройнинг  [2550]  предложил  ис¬
пользовать  для  целей  дозиметрии  реакции,  про¬
исходящие  в  содержащей  воздух  воде  (выделе¬
ние  иода,  образование  Н202  или  HN02).  Все  эти
работы  представляют  собой  лишь  попытки  соз¬
 дания  биологической  дозиметрии  ультразвука,
и  нужны  еще  дальнейшие  исследования,  чтобы
приблизиться  к  разрешению  этой  очень  важной
проблемы.  Дальнейшие  данные  об  ультразву¬
ковой  дозиметрии  можно  найти  в  следующих
работах:  [2397,  2403,  2628,  2938, 	2998, 	3025,
 3073,  3207, 	3247, 	3298, 	3339, 	3399, 	3472, 	3767,
 3768,  3786, 	3789, 	3790, 	3795, 	3941, 	4137, 	4184,
 4217,  4259, 	4281, 	4347, 	4464, 	4465, 	4745, 	4758,
 4821,  5060].
 До  сих  пор  при  обсуждении  вопросов  меди¬
цинского  применения  ультразвука  мы  имели
 Фиг.  609.  Временной  ход  интенсивности  ультразвука
при  непрерывном  облучении  (а)  и  при  импульсном  облу¬
чении  со  скважностью  1  :  5  (б)  и  1  :  10  (в).
 в  виду  облучение  волнами  постоянной  ампли¬
туды,  или  интенсивности  (непрерывный  ультра¬
звук).  Вместе  с  тем  в  последние  годы  применя¬
лись  различные  способы  импульсного  облуче¬
ния  (импульсный  ультразвук).  В  этом  случае
интенсивность  скачком  достигает  значения,  уста¬
новленного  для  непрерывного  ультразвука,  но
сохраняет  его  только  короткое  время  и  затем
резко  падает  до  нуля;  после  определенной  паузы
повторяются  те  же  этапы.  На  фиг.  609  этот
процесс  изображен  графически.  Число  импуль¬
сов  в  секунду  называется  частотой  следования
импульсов,  обратная  величина—периодом  сле¬
дования  импульсов.  Отношение  длительности
импульса  к  периоду  следования  называется
скважностью;  при  прямоугольных  импульсах
скважность  показывает,  до  какой  степени  умень¬
шается  суммарное  облучение  по  сравнению  с  не¬
прерывным  облучением.
 В  примерах,  приведенных  на  фиг.  609,  скваж¬
ность  равна  1  :  5  и  1  :  10.  Если  мощность  уста¬
новки  составляет  20  вт  и  интенсивность—
4  вт/см2,  то  при  использовании  импульсного
режима  при  100  импульсах  в  секунду  (частота
следования  100  гц)  и  длительности  отдельного
импульса  в  1/1000  сек.  получается  скважность
 1 	:  10,  что  отвечает  непрерывному  облучению

Дополнение
 573
 при  мощности  ультразвука  2  вт.  В  то  же  время
интенсивность  ультразвука  в  момент  воздей¬
ствия  импульса  остается  той  же,  т.  е.  равной
4  вт/см2.
 Значение  импульсного  метода  заключается,
во-первых,  в  возможности  уменьшить  тепловое
воздействие  ультразвука  и,  во-вторых,  в  точной
дозировке  малых  мощностей,  которая  не  может
быть  достигнута  другими  способами.  Последнее
достигается  просто  путем  соответствующего  из¬
менения  скважности.  Как  мы  много  раз  ука¬
зывали,  тепловой  эффект  ультразвука  участвует
в  возникновении  многих  реакций,  однако  как
побочное  явление  он  может  замаскировать  спе¬
цифическое  действие  ультразвука.  Частично
снижение  теплового  эффекта  при  непрерывном
облучении  возможно  при  охлаждении  облучаемо¬
го  объекта,  при  массирующем  действии  и,  на¬
конец,  при  применении  малой  плотности  энер¬
гии.  При  импульсном  облучении  удается  прак¬
тически  устранить  тепловое  воздействие,  так  как
при  малой  скважности  выделяемая  тепловая
энергия  уменьшается  и  имеющее  место  во  время
короткого  импульса  местное  нагревание  исче¬
зает  в  течение  паузы.  Так  как  механическое  и  хи¬
мическое  действия  ультразвука  зависят  от  плот¬
ности  энергии,  а  эта  последняя  при  импульсном
режиме  остается  постоянной,  импульсный  метод
открывает  новые  возможности  исследования  воз¬
действия  ультразвука.  Барт,  Эрлхоф  и  Штрейбль
 [2400]  в  опытах  с  импульсным  ультразвуком  по¬
казали,  например,  что  ультразвуковой  гемолиз
есть  явление  главным  образом  механическое.
Барт,  Штрейбль  и  Ваксман  (по  [2263],  стр.  196)
в  опытах  с  импульсным  ультразвуком  нашли,
что  разрушительное  действие  ультразвука  на
кости  молодых  собак  основано  в  первую  оче¬
редь  на  тепловом  воздействии.
 Согласно  Борну  12511],  в  терапии  исключе¬
ние  теплового  воздействия  дает  возможность
лучшего  и  более  мощного  ультразвукового  облу¬
чения  глубоких  участков  ткани:  при  непрерыв¬
ном  ультразвуковом  облучении  большая  интен¬
сивность  ультразвука,  необходимая  вследствие
наличия  поглощения  в  тканях,  связана  со  слиш¬
ком  большим  нагреванием  поверхности  объекта.
Наблюдаемые  при  интенсивном  облучении  боли
в  надкостнице  при  импульсном  облучении  также
должны  уменьшаться.  Однако  при  этом  не  надо
забывать,  что  боли  в  надкостнице  часто  являют¬
ся  полезным  сигналом,  предостерегающим  от
переоблучения.  Дальнейшие  работы  по  им¬
пульсному  облучению  см.  в  библиографии
[2844,  3395,  3412,  4349,  4441,  4443,  4315].  В
заключение  нужно  сказать,  что  мнения  относи¬
тельно  применения  импульсного  метода  для
терапевтических  целей  еще  очень  противоре¬
чивы.  Этот  метод,  во  всяком  случае,  увеличи¬
вает  экспериментальные  возможности  изучения
действия  ультразвука.
 ДОПОЛНЕНИЕ
 1. 	Ультразвуковые  волны  в  природе
 В  гл.  VI,  §  3  мы  указали,  что  летучие  мыши
во  время  полета  испускают  короткие  ультра¬
звуковые  импульсы  и  способны  ориентировать¬
ся  даже  в  полной  темноте,  избегая  препят¬
ствий  благодаря  восприятию  отраженного  от
них  эхо.  Эта  поразительная  способность  ориен¬
тировки  уже  давно  вызывала  интерес  ученых,
однако  однозначное  объяснение  было  дано  лишь
в  недавнее  время  опытами  Галамбоса  и  Гриф¬
фина  [682—684,  740—742,  2929].  С  заклеенными
глазами  летучие  мыши  летают  так  же  уверенно,
как  и  с  открытыми;  если  же  им  заклеить  уши
или  рот,  они  становятся  совершенно  «слепыми»1).
 *)  Подобные  опыты  поставили  уже  в  1793  г.  Спал¬
ланцани  и  в  1798  г.  Джурайн;  однако  они  не  дали  объяс¬
нения  наблюдавшемуся  ими  явлению.  Только  в  1920  г.
Хартридж  [799]  высказал  предположение,  что  летучие
мыши  ориентируются  при  помощи  испускаемых  ими
высоких  звуков.  Исторический  обзор  многочисленных
старых  работ  в  данной  области  дает  Г  аламбос  [682]
(см.  также  Мёрес  [3585]).
 Пирс  и  Гриффин  [1594,  2926],  а  также  Пиль¬
майер  [3761]  при  помощи  чувствительных  ультра¬
звуковых  приемников  установили,  что  частота
ультразвука,  испускаемого  летучими  мышами,
лежит  в  пределах  30—120  кгц.  Длительность
отдельного  ультразвукового  импульса  колеб¬
лется  от  1  до  3  мсек.  Максимум  интенсивности
находится  при  частоте  примерно  50  кгц,  что
соответствует  длине  волны  в  воздухе  6,5  мм.
Число  импульсов  в  секунду  сильно  меняется.
Перед  взлетом  оно  равно  5—10,  при  полете
в  свободном  пространстве  —20—30,  а  при
приближении  к  препятствию  доходит  до  50—60
в  секунду;  после  препятствия  число  импульсов
резко  падает  опять  до  20—30  в  секунду.
 На  фиг.  610  приведена  полученная  Гриффином
осциллограмма  одиночного  ультразвукового  им¬
пульса  летучей  мыши  Myotis  lucifugus.  Амплиту¬
да  быстро  возрастает,  проходит  несколько  макси¬
мумов  и  затем  несколько  медленнее  спадает.
Каждый  такой  ультразвуковой  импульс  сопро¬
вождается  слабым  слышимым  тикающим  звуком.

574
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 Уже  Элиас1)  установил,  что  у  летучих  мышей
Хрящи  гортани  содержат  много  костной  ткани
и  что  очень  развитая  мускулатура  может  созда¬
вать  большое  натяжение  тугих  и  тонких  голо¬
совых  связок.  Он  заключил  отсюда,  что  эти
животные  способны  издавать  очень  высокие  зву¬
ки,  может  быть  даже  неслышимые  человеческим
ухом.  Тот  факт,  что  летучие  мыши  слышат  уль¬
тразвуки,  показывают  опыты  Галамбоса  [680,
681],  который  при  помощи  микровольтметра
установил  наличие  электрического  напряжения
в  улитке  летучей  мыши  при  возбуждении  уха
ультразвуком  с  частотой  10—90  кгц.
 Фиг.  610.  Осциллограмма  ультразвукового  им-
пульса  летучей  мыши  Myotis  lucifugus
по  Гриффину.
 Совершенно  независимо  от  названных  выше
исследователей  Дейкграаф  [546]  подробно  изу¬
чил  проблему  ориентировки  летучих  мышей.  Его
данные  в  основном  совпадают  с  приведенными
выше.  Между  прочим,  Дейкграафу  удалось  при¬
учить  летучую  мышь  прилетать  по  ультразву¬
ковому  сигналу  с  частотой  40  кгц  от  ее  обычного
места  отдыха  к  садовой  скамейке,  где  она  получа¬
ла  корм  (мучного  червя).  При  этом  летучая
мышь  способна  была  в  темноте  различать  две
:адовые  скамейки,  из  которых  одна  была  снаб-
кена  отражателем  в  виде  вертикально  распо-
юженной  круглой  стеклянной  пластинки,  а  дру¬
гая—такой  же  пластинкой,  оклеенной  бархатом.
 Описанные  выше  опыты  относятся  только
с  одному  семейству  летучих  мышей,  а  именно
/espertilionidae;  недавно  Мёрес  [3585,  4884]
 *)  Н.  Elias,  Jahrb.  f.  Morph.,  37,  70  (1907).
 исследовал  способность  к  ориентировке  у  под¬
ковоноса  (Rhinolophus  ferrum  equinum  Shreb.).
При  этом  оказалось,  что  это  животное  излучает
ультразвуковые  импульсы  через  нос.  Особое
строение  гортани  обеспечивает  в  этом  случае
хорошую  связь  между  гортанью,  создающей
ультразвук,  и  носовой  полостью.  Пасть  остается
во  время  полета  закрытой.  Ввиду  направлен¬
ности  излучения,  создаваемой  ноздрями,  ультра¬
звуковой  пучок  оказывается  сконцентрирован¬
ным;  поэтому  подковоносы  обнаруживают  пре¬
пятствия  на  значительно  больших  расстояниях,
чем  летучие  мыши,  относящиеся  к  другим  се¬
мействам.  Уже  при  небольших  поворотах  головы
получается  быстрое  спадание  или  возрастание
эхо,  что  облегчает  ориентировку.  Интересно,  что,
согласно  Мёресу,  форма  импульсов,  испускае¬
мых  подковоносами,  резко  отличается  от  по¬
казанного  на  фиг.  610  импульса  для  предста¬
вителя  Vespertilionidae:  длительность  импульса
больше  в  20—30  раз  (в  полете  от  90  до  110  мсек.),
пики  отсутствуют.  Импульс  представляет  со¬
бой  почти  незатухающий  волновой  цуг  с  по¬
стоянной  частотой,  подобный  звуку  ультра¬
звукового  свистка,  причем  длительность  и  час¬
тота  следования  импульсов  отвечают  примерно
периоду  выдоха.  Большая  длительность  отдель¬
ного  импульса  означает,  что  ориентировка  по
принципу  эхо  уже  невозможна,  так  как  на
расстояниях  меньше  15—17  м  посылаемый  и  от¬
раженный  импульсы  перекрываются.  Если
учесть  еще,  что  животное  за  время  испускания
импульса  поворачивает  голову  то  в  ту,  то  в  дру¬
гую  сторону  на  120°,  так  что  воспринимаются
эхо,  приходящие  с  различных  направлений,  то
становится  ясной  невозможность  различения  от¬
ражений  без  какого-либо  особого  механизма.
Поэтому  предполагают,  что  обнаружение  пре¬
пятствий  данным  видом  летучих  мышей  осуще¬
ствляется  только  путем  восприятия  простран¬
ственного  распределения  интенсивности  отра¬
женного  звука.  Это  предположение  подтвер¬
ждается  и  тем,  что  подковоносы  не  теряют  спо¬
собности  ориентироваться  в  полете,  если  им  за¬
крыть  одно  ухо,  а  также  тем,  что  процесс  ориен¬
тировки  связан  со  сложными  движениями  уш¬
ных  раковин.  Поворачивая  уши  в  направлении
наибольшей  интенсивности  отраженного  звука,
животное  узнает,  в  каком  направлении  нахо¬
дится  препятствие.  Однако  трудно  объяснить,
как  животное  может  определять  расстояние  до
препятствия  только  путем  восприятия  интен¬
сивности.
 Клисэттль  [32666]  указывает  на  возмож¬
ность  использования  летучими  мышами  эффекта

Дополнение
 575
 Допплера.  Если  обозначить  через  v  скорость
животного  относительно  препятствия,  т.  е.  при
неподвижном  препятствии  скорость  полета  жи¬
вотного,  то  частота  эхо  увеличивается  на  вели¬
чину  Af=2vf/c,  где  f—частота  посылаемого
звука,  а  с—скорость  звука  в  воздухе;  Af  являет¬
ся  прямой''мерой  скорости  сближения  живот¬
ного  с  препятствием.  При  этом  нет  необходи¬
мости  непосредственного  восприятия  летучей
мышью  ультразвука;  достаточно  было  бы  вос¬
приятия  тона  биений,  т.  е.  разности  между  посы¬
лаемой  частотой  /  и  отраженной  частотой
В  этом  случае  неподвижная  летучая  мышь  могла
бы  обнаруживать  только  быстро  движущиеся
предметы.  К  аналогичным  выводам  приходит
также  Холлман  [4761].  Таким  образом,  мы
видим,  что  природная  способность  летучих  мышей
к  ультразвуковой  ориентации  (эта  способность
установлена  Мёресом  [4885  [  и  у  летучих  собак)
еще  не  объяснена  полностью.
 Как  известно,  летучие  мыши  питаются  ноч¬
ными  бабочками,  которых  они  ловят  во  время
полета.  Как  показывают  исследования  Шалле-
ра  и  Тимма  [3966,  4275],  большинство  ночных
бабочек  реагирует  на  звуковые  волны  с  часто¬
той  10—200  кгц.  Как  только  бабочка  попадет
в  поле  такой  ультразвуковой  волны,  у  нее  по¬
является  реакция  «попытки  к  бегству»  или  «реф¬
лекс  замирания».  Застигнутые  ультразвуковым
воздействием  в  полете  насекомые  либо  улетают
в  сторону,  либо  прекращают  полет,  падают
и  уползают.  Ползущее  насекомое  либо  сей¬
час  же  улетает,  либо  прекращает  всякое  движе¬
ние.  Из  состояния  сна  бабочки  не  могут  быть
выведены  даже  при  применении  звукового  воз¬
действия  большой  интенсивности.  Так  как  реак¬
ция  на  звук  исчезает  при  прокалывании  бара¬
банной  перепонки  насекомого,  то,  по-видимому,
ультразвуковые  волны  действительно  воспри¬
нимаются  насекомым  и  перерабатываются  его
нервными  центрами.  Иначе  говоря,  эти  воздей¬
ствия  не  являются  раздражителями,  ответ  на
которые  носит  чисто  рефлекторный  характер.
 Таким  образом,  природа  дала  этим  насеко¬
мым  средство  защиты  против  их  главного  вра¬
га—летучих  мышей.  При  этом  нужно  добавить,
что  покрывающий  ночных  бабочек  густой  слой
волосков  также  защищает  их  от  летучих  мышей,
так  как  от  густого  волосяного  покрова  звуко¬
вые  волны  отражаются  очень  плохо.
 Пильмайер  [1581,  1582]  при  помощи  чувст¬
вительного  ультразвукового  приемника  устано¬
вил,  что  самцы  различных  видов  прямокрылых
(Conocephalus  fasciatus,  Conocephalus  gracillimus,
Conocephalus  stratus,  Neoconocephalus  ensiger,
 Orchelinum  vulgare),  а  также  сверчков  {Nemo-
bius  fasciatus)  способны  издавать  наряду  со
звуками,  лежащими  в  слышимой  области,  так¬
же  и  ультразвуки,  частота  которых  достигает
40  кгц.  Что  касается  интенсивности,  то  в  неко¬
торых  случаях  на  расстоянии  30  см  от  насеко¬
мого  удавалось  зарегистрировать  до  90  дб,
т.  е.  10-7  вт!см2.
 Звуки  производятся  этими  насекомыми  дву¬
мя  способами.  В  некоторых  случаях  твердая
жилка  одного  крыла  задевает  о  зазубренный
кантик  на  другом.  Высота  звука  зависит  при
этом  от  частоты  движения  крыльев  и  от  числа
зубчиков  кантика.  У  Conocephalus  fasciatus,
например,  была  зарегистрирована  частота  дви¬
жений  крыла  66  гц,  в  то  время  как  число  зуб¬
чиков  кантика,  задеваемых  другим  крылом,
составляло  примерно  125.  Это  дает  звук  с  час¬
тотой  66-125=8,3  кгц,  что  и  было  найдено  при
непосредственном  измерении.  Звуки  других  час¬
тот  возникают  потому,  что  находящаяся  на  теле
насекомого  тонкая  мембрана  (так  называемый
тимпанальный  орган)  резонирует  и  излучает
звук.  Пильмайер,  исходя  из  физических  данных
этой  мембраны  (толщина,  натяжение,  жесткость
и  диаметр),  рассчитал  ее  собственную  частоту.
Для  Orchelinum  vulgaris  она  составляет  14  кгц,
а  для  Conocephalus  fasciatus  и  других  видов—
около  40  кгц.
 Пирс  [1593]  и  Лоттермозер  [3446]  при  по¬
мощи  пьезоэлектрического  звукоприемника  кон¬
денсаторного  микрофона  исследовали  звуки,  соз¬
даваемые  сверчками,  и  обнаружили  у  полевого
сверчка  (Nemolius  fasciatus)  наряду  со  слыши¬
мыми  звуками  с  частотами  8,  11  и  16  кгц  также
ультразвуковые  тона  24  и  32  кгц,  которые  из¬
лучались  16  раз  в  секунду1).
 Бюзнель  и  Шавасс  [2582]  показали  при  по¬
мощи  высокочувствительного  звукового  спект¬
рографа,  что  очень  многие  прямокрылые  насе¬
комые  (например,  Gryllotalpa  L.,  Tettigonia  vi-
ridissima  L.,  Decticus  verruciforis  L.,  D.  albif-
ron  L.,  Ephippigera  Fiebig,  E.  biterensis  Mar-
quet,  E.  provincialis,  Locusta  migratoria  mig-
ratorioides  L.,  Dociostaurus  maroccanus  Thunb.)
издают  ультразвук  заметной  интенсивности  с
частотой,  доходящей  до  90  кгц.  Так,  у  одного  из
видов  Decticus  спектрограф  обнаруживает  макси¬
мумы  интенсивности  на  частотах  13  и  42  кгц.
 Бенедетти  [2444]  доказал  наличие  слухового
восприятия  ультразвука  у  этих  насекомых  пу¬
 х)  Очень  хороший  обзор  сведений  о  звуках,  изда¬
ваемых  различными  насекомыми,  читатель  найдет  в
книге  G.  W.  P  i  е  г  с  е,  The  Songs  of  Insects,  Cambridge
Mass.,  1948.

576
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука
 тем  измерения  электрических  потенциалов  в  их
■слуховом  органе.  Аутрум1)  доказал  наличие
восприятия  ультразвука  у  саранчи  и  сверчков.
Так,  например,  у  лиственной  саранчи  при  ча¬
стоте  90  кгц  и  умеренной  интенсивности  наблю¬
дается  отчетливая  реакция  слухового  органа.
Шаллер2)  показал  недавно,  что  водяная  цикада
слышит  ультразвук  с  частотой  до  40  кгц.
 Далее  французские  исследователи  Розе,  Са-
ворни  и  Казанова  [1754]  установили  при  по¬
мощи  особо  чувствительного  приемника  ультра¬
звука,  что  медоносная  пчела  испускает  ультра¬
звуковые  волны  с  частотой  20—22  кгц.  Это  излу¬
чение  особенно  интенсивно  при  роении  и  при
нахождении  или  оставлении  пищевой  приманки.
У  ос  ультразвукового  излучения  не  обнару¬
жено  (см.  также  Шавасс  и  Леман  [2629]).
 Сэби  и  Торп,  используя  пьезоэлектрический
микрофон,  изучали  ультразвуковые  шумы  в  раз¬
личных  районах  джунглей  [1780].  При  этом
они  обнаружили  ультразвуки  с  частотой  до
30  кгц.  Шумы  частотой  15—25  кгц  были  наи¬
более  сильны  вечером;  в  течение  ночи  и  в  ран¬
ние  утренние  часы  их  интенсивность  постепенно
уменьшалась.  В  жаркие  дневные  часы  они
почти  совершенно  исчезали.  В  вечерние  часы
спектральный  максимум  находился  на  частоте
15  кгц.  Интенсивность  в  полосе  частот  15—
25  кгц  достигала  в  максимуме  около  55  дб,
т.  е.  около  3-10”10  вт/см2.  Источники  этих
ультразвуковых  шумов  еще  не  обнаружены.
 Эверест,  Юнг  и  Джонсон  [579,  3148]  обна¬
ружили  в  море  звуки  в  полосе  частот  2—24  кгц.
Источник  этих  звуков  отчасти  выяснен.  Эти
шумы  издаются  некоторыми  ракообразными,  в
частности  креветками  Crangon  и  Synalpheut
при  захлопывании  клешней  (см.  также  Махлуп
[3471]).
 Наконец,  следует  указать,  что  способность
слышать  ультразвук  присуща  еще  целому  ряду
других  животных.  В  гл.  II,  §  1,  п.  1  мы  уже
указывали,  что  собаки  могут  слышать  ультра¬
звуки  вплоть  до  частоты  100  кгц.  Недавно  Шлей-
дту  [3972,  3973]  удалось  показать,  что  раз¬
личные  грызуны  (домовая  мышь,  крыса,  мышь-
малютка,  соня,  хомяк,  морская  свинка)  слы¬
шат  ультразвуки  иногда  с  частотой  до  100  кгц.
Для  доказательства  Шлейдт  использовал  прейе-
ровский  рефлекс  ушной  раковины  или  реакцию
 *)  Н.  A  u  t  г  u  m,  Uber  Lautaufierungen  und  Schall-
wahrnehmungen  bei  Arthropoden,  Zs.  vergl.  Physiol.,
 28, 	326 	(1940).
 2)  F.  S  с  h  a  1  1  e  r,  Lauterzeugung  und  Horver-
 mogen  von  Corixa  (Callicorixa)  striata  L.,  Zs.  vergl.
 Physiol.,  32,  476  (1950).
 вибрисс.  Первая  реакция  заключается  в  подер¬
гивании  ушных  раковин  при  звуковом  раздра¬
жении,  вторая—в  характерном  движении  усов
(вибрисс).  Келлог  и  Колер  [4790]  показали,
что  дельфины  могут  слышать  звуки  с  частотами
от  100  до  50  000  гц.  В  гл.  VI,  §  3,  п.  1  уже  упо¬
миналось,  что  киты  способны  воспринимать
ультразвуки  с  частотами  в  диапазоне  20—
30  кгц.  Естественно  предположить,  что  они  могут
издавать  ультразвуки  в  том  же  диапазоне  частот
и  таким  образом  отыскивать  друг  друга.
 В  патенте  Зейделя  [5015]  указывается  на
возможность  отпугивания  животных-вредителей
при  помощи  ультразвука.  Практических  дан¬
ных  по  этому  вопросу  до  сих  пор  не  было  опуб¬
ликовано. 	> 	.
 Обзоры  сведений  по  ультразвуку  в  живот¬
ном  мире.  см.  [2927,  2928,  3572,  3965а,  4273].
 2. 	Ультразвук  в  архитектурной  акустике
 В  гл.  III,  §  4,  п.  1  мы  привели  две  фотогра¬
фии,  полученные  теневым  методом,  которые  по¬
казывают  возможность  архитектурно-акустиче¬
ских  исследований  при  помощи  ультразвука  на
малых  моделях.  На  таких  фотографиях  можно
очень  ясно  видеть  отражения  волн  от  стенок
и  т.  п.  и  обнаруживать  мертвые  зоны  в  зале.
 Канак  и  Гавро  [2602,  2603,  4633]  создавали
в  малых  моделях  некоторых  зданий  ультразву¬
ковые  поля  с  частотой  75  кгц  при  помощи  маг¬
нитострикционного  излучателя  и  регистрировали
их  оптическим  методом.  Преимуществом  этого,
весьма  важного  для  архитектурной  акустики
метода  является  возможность  проведения  таких
исследований  в  обычном  (а  не  специально  за¬
глушенном)  помещении;  при  достаточных  раз¬
мерах  последнего  отражения  от  стен  уже  не.
будут  создавать  помех.  Этот  метод  дает  также
возможность  исследовать  отражения  от  потол¬
ков  в  залах  и  т.  п.  на  пространственных  моде¬
лях  [4633].
 Мейер  и  Бон  [4881а]  проводили  исследова¬
ния  отражения  от  моделей  поверхностей  с  перио¬
дической  структурой,  пользуясь  ультразвуком
с  частотой  15—60  кгц.  С  этой  целью  на  иссле¬
дуемую  стенку  направлялся  узкий  (шириной
около  20°)  ультразвуковой  пучок  и  записыва¬
лось  угловое  распределение  отраженного  звука
в  пределах  180°.  Отсюда  определялся  «коэф¬
фициент  рассеяния»,  т.  е.  отношение  энергии,
рассеянной  за  пределы  20-градусного  геометри¬
чески  отраженного  пучка,  к  полной  отражен¬
ной  энергии.

БИБЛИОГРАФИЯ
 Библиография  подразделяется  на  три  части.
В  первой  части  приведены  работы,  упоминавшиеся  уже  в
пятом  издании  настоящей  книги.  Во  второй  части  даны
работы,  добавленные  в  шестом  издании  книги,  которые
появились  примерно  до  середины  1953  г.  Наконец,  тре¬
тья  часть  содержит  работы,  появившиеся  во  время  под¬
готовки  к  печати  шестого  издания  книги;  эти  работы
 учтены  в  тексте  лишь  частично.  Нумерация  работ  во
всех  трех  частях  единая.  Чтобы  найти  работы  какого-
либо  автора,  необходимо  справиться  во  всех  трех  ча¬
стях  библиографии.  Работы,  посвященные  в  основном
применению  ультразвука  в  медицине,  отмечены  звездоч¬
кой1).
 I. 	РАБОТЫ,  ЦИТИРОВАННЫЕ  В  ПЯТОМ  ИЗДАНИИ  КНИГИ
 а. 	Книги  и  обзоры  по  ультразвуку
и  его  применениям
 1. 	Adam  М.,  Ultrasons  et  infrasons,  Genie  civil,
 115, 	433  (1939).
 2. 	Allegretti  L.,  Gli  Ultrasuoni,  Nuovo  Ci-
mento,  15,  1,  (1938).
 3. 	В  a  u  m  g  a  r  d  t  E.,  Die  Ultraschallwellen  in
der  Chemie,  Chim.  et  Ind.,  36,  686  (1936).
 4. 	Baumgardt  E.,  L'etat  actuel  des  recher-
ches  sur  les  ultrasons;  Analyse  critique  des  me-
moires  parusenl935  a  1936,  R6v.  d'Acoustique,  6,
 178 	(1937);  7,  39  (1938).
 5. 	Bergmann  L.,  Neuere  Probleme  auf  dem
Gebiete  des  Ultraschalles  Zs.  techn.  Phys.,  17,
512  (1936);  Akust.  Zs.,  1,  118  (1936).
 6. 	Bergmann  L.,  Hochfrequente  Schwin-
 gungen  und  Ultraschall,  Naturwiss.,  25, 	113
 (1937);  Forsch.  u.  Fortschr.,  12,  394  (1936).
 7. 	Bergmann  L.,  Schwingende  Kristalle  und
ihre  Anwendung  in  der  Hochfrequenz-  und  Ultra-
schalltechnik,  Math.  Phys.  Bibliothek,  Reihe  1,
Leipzig,  1937.
 8. 	Bergmann  L.,  Ultraschall  und  seine  Bedeu-
tung  in  Wissenschaft  und  Technik,  Zs.  ges.  Na¬
turwiss.,  4,  53  (1938);  Funktechn.  Monatshefte,
169,  207  (1937);  Brennstoff-  u.  Warmewirtschaft,
21,  151,  171  (1939);  Naturwiss.  Rdsch.,  1,  151
(1948).
 9. 	Bergmann  L.,  Ultraschallversuche,  Veroff.
d.  Reichsstelle  f.  d.  Unterrichtsfilm  zu  dem  Hochs-
schulfilm,  Nr.  С  318/1939.
 10.  В  i  q  u  a  r  d  P.,  Les  ondes  ultrasonores,  Rev.
d'Acoustique,  1,  93,  315  (1932);  2,  288  (1933);
 3, 	104  (1934).
 11*.  Born  H.,  Die  physikalischen  Grundlagen  der
Ultraschallthe/apie,  Mitteilungen  der  Firma  Ul-
trakust-Geratebau,  1,  1  (1947).
 12. 	В  о  у  1  e  R.  W.,  Ultrasonics,  Sci.  Progr.,  23,
75  (1928).
 13. 	Brunkhorst  B.,  Der  Ultraschall.,  Funk¬
techn.  Vorwarts,  9,  227  (1939).
 14. 	В  у  а  г  d  S.,  Ultrasonics,  School  Sci.  Rev.,  18,
 375, 	513  (1937).
 15. 	С  u  p  г  V.,  Ober  die  Anwendungen  der  Ultra¬
schallwellen  in  der  Chemie,  Chem.  Listy  Vedu
Prumysl.,  32,  215  (1938).
 37 	Л.  Бергман
 16. 	David  H.,  Ultraschallwellen,  Ztbl.  Zuckerind.
 45, 	882,  900,  916  (1937).
 17. 	Devaux  P.,  Les  ultrasons  et  leurs  applications
industrielles,  Peintures-Pigments-Vernis,  18,  138
 (1943).
 18. 	D  о  g  n  о  n  A.,  Biancani  E.  H.,  Ultra-
sons  et  biologie,  Paris,  1937.
 19. 	Dog  non  A.,  Biancani  E.  H.,  La
lumiere  et  le  son,  Ann.  Inst.  Actionol,  12,  61
 (1938).
 20. 	D  г  a  v  e  1  1  F.,  Les  ultrasons,  Universitaires  de
France,  1941.
 21. 	Fahlenbrach  H.,  Die  Grundlagen  der
Ultraschallforschung,  Umschau,  21,  321  (1940).
 22*.  F  e  h  r  W.,  Ultraschall  im  Dienste  der  Heil-
kunde,  Funktechn.  Monatschefte,  212  (1939).
 23*.  Fiedler  G.,  Ultraschallbehandlung,  ein  neu-
er  Zweig  der  physikalischen  Therapie,  Frequenz,
1,  _  56  (1947).
 24. 	Finlay  W.  L.,  Soundless  sound  waves;  odd
realm  of  supersonics,  Sci.  Amer.,  162,  148,  216
(1940).  ‘
 25. 	F  о  k  k  e  r  A.  D.,  Ultrasone  trillingen,  Arch.
Musee  Taylor  (3),  8,..407  (1938).
 26*.  F  r  e  n  z  e  1 	R.,  Ober  die  Wirkungen  des  Ul¬
 traschalles,  Deutsche  med.  Wschr.,  72,  456
 (1947).
 27. 	F  r  e  u  n  d  1  i  с  h  F.,  Industrial  applications  of
supersonic  vibrations,  Ind.  Chem.,  14,  35  (1938).
 28. 	Fritz  H.,  Die  Verwendung  des  Ultraschalles  in
der  Textilindustrie.,  Kunstseide  u.  Zellwolle,  21,
246  (1939).
 29. 	G  a  1  1  a  r  a  t  i  G.,  Gli  ultrasuoni  e  la  loro  appli-
cazione  nella  tecnica  della  televisione,  Televi¬
sion,  1,  192  (1938).
 30. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Richerche  nel  campo  degli
ultrasuoni,  Ric.  Sci.,  10,  580  (1939).
 *)  Работы  советских  авторов  сверены  с  оригиналом
и  приведены  в  русской  транскрипции.  В  остальном
библиография  оставлена  без  изменений,  кроме  исправ¬
ления  обнаруженных  ошибок  и  опечаток.  В  конце
библиографии  добавлен  список  работ  главным  образом
советских  авторов,  не  приведенных  автором  книги,
и  некоторых  работ,  появившихся  после  выхода  в  свет
немецкого  издания  книги.—Прим.  ред.

578
 Библиография
 31.  Go  hr 	H., 	Ultraschallforschung,  Maschinen-
 markt,  Heft  11,  5  (1944).
 32.  Gohr  H.,  Wedekind  Th.,  Der  Ultra-
schall  in  der  Medizin,  Klin.  Wschr.,  19,  25  (1940).
 33. 	G  г  о  В  m  a  n  n  E.,  Ultraakustik,  Handbuch  der
Experimentalphysik,  17/1,  463  (1934).
 34. 	H  a  u  В  L.,  Les  ultrasons  et  leur  role  dans  le
domaine  de  la  biologie,  Ann.  Zymolog.,  2,  61
 (1935).
 35. 	Hiedemann  E.,  Ultraschall,  Ergebn.  exakt.
Naturwiss.,  14,  201  (1935).  [См.  перевод:  Гиде¬
ман  E.,  Ультразвук,  УФН,  16,  586  (1936).]
 36. 	Hiedemann  E.,  Verfahren  und  Ergebnisse
der  Ultraschallforschung,  Zs.  VDI,  80,  581  (1936).
 37. 	H  i  e  d  e  m  a  n  n  E.,  Ultraschallwellen,  Stahl  u.
Eisen,  56,  600  (1936).
 38. 	H  i  e  d  e  m  a  n  n  E.,  Neuere  Ergebnisse  der  Ultra'
 schallforschung.,  Chem.  Weekblaad,  31, 	390
 (193/).
 39. 	Hiedemann  E.,  Physikalisch-chemische
Wirkungen  von  Ultraschall,  Arch.  Eisenhiitten-
wiss.,  12,  185  (1938—1939).
 40. 	Hiedemann  E.,  Grundlagen  und  Ergebnisse
der  Ultraschallforschung,  Berlin,  1939.
 41. 	Horvath  J.,  Ultraschall  in  der  Medizin,
Ein  Lehrfilm,  hergestellt  vom  Institut  fur  wis-
senschaftliche  Filme  an  der  Universitat  Erlan¬
gen,  1947.
 42. 	H  u  b  b  a  r  d  J.  C.,  A  Brief  Survey  of  Superso-
nics,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  4,  99  (1933).
 43. 	К  orb  H.,  Ultraschallwellen,  Radiol.  Rdsch.,
 168 	(1936).
 44. 	К  о  r  b  H.,  Uber  Ultraschallwellen,  Mschr.  Ge-
burtsh.,  101,  229  (1936).
 45. 	К  r  ii  g  e  r  F.,  Herstellung  von  Emulsionen  und
kolloidalen  Losungen  mittels  Ultraschallwellen,
Pharmaz.  Ind.,  186,  331  (1938).
 46.  L  a  n  g  e  v  i  n  P.,  Les  ondes  ultrasonores,  Rev.
gen.  Electr.,  23,  626  (1928).
 47. 	Langevin  P.,  Les  ondes  ultrasonores  et  leurs
applications,  Bull,  de  1  universite  de  Tiflis,  10
 (1929).
 48. 	Levi  F.,  Der  Ultraschall,  Schweiz,.  Arch.  f.
angew.  Wiss.  u.  Techn.,  3,  193  (1937).
 49. 	M  a  r  i  n  e  s  с  о  N.,  Proprietes  piezo-chimiques,
piezo-physiques,  physiques  et  biophysiques  des
ultrasons,  I  et  II,  Actualites  sci.  et  ind.,  v.  522,
 523, 	Paris,  1937.
 50. 	M  a  r  i  n  e  s  с  о  N.,  Supersonics  in  metallurgy
(A  review  of  recent  French  work),  Metal  Ind.
(London),  69,  136  (1946).
 51. 	Mayer  K.,  Infra-  und  Ultraschallwellen,
Strahlentherapie,  56,  285  (1936).
 52. 	M  e  t  s  с  h  1  E.  C.,  Wesen  und  Anwendung  des
 Ultraschalls, 	Elektrotechn. 	Zs., 	60,  33  (1939).
 53.  M  e  у  e  r  W.,  Die  physikalischen,  chemischen,
thermischen 	und  biologischen 	Wirkungen 	des
 Ultraschalls  und  ihre  Bedeutung  fur  die  wissen-
schaftliche  und  praktische  Pharmazie,  Sci.  pharm.,
 9, 	49  (1938).
 54. 	M  e  у  e  r  F.  О  W.,  Ultraschall  und  Pharmazie,
Die  Pharmazie,  2,  116  (1947).
 55. 	M  e  у  e  r  F.  O.  W.,  Fortschritte  in  der  Ultra-
schallausnutzung,  Pharmazie,  2,  510  (1947).
 56. 	Moles  A., 	Les  ultrasons, 	T.  S. 	F.  pour  tous, 	22,
 180, 	211,  232 	(1946).
 57. 	Parthasarathy  S.,  Pande  A.,  Ultra¬
sonics,  Their  Scientific  and  Industrial  Applica¬
tions,  Journ.  Sci.  Ind.  Res.,  3,  1  (1945).
 58. 	P  e  t  e  r  s  e  n  A.  J.,  Ultrakorte  lydbolger,  Fy-
sisk  Tidsskr.,  38,  16  (1940).
 59. 	P  о  n  z  i  о  М.,  Gli  ultrasuoni  in  biologia,  Rass.
internaz.  di  clin.  e  terap.,  17,  867  (1936).
 60. 	R  i  с  h  a  r  d  s  о  n  E.  G.,  Supersonic  vibrations
and  their  applications,  Journ.  Res.  Soc.  Arts.,
 95, 	90  (1947).
 61. 	Richards  W.  Т.,  Recent  Progress  in  Super¬
sonics,  Journ.  Appl.  Phys.,  9,  298  (1938).
 62. 	Richards  W.  T.,'  Supersonic  Phenomena,.
Rev.  Mod.  Phys.,  11,  36  (1939).
 63. 	R  i  с  h  a  r  d  s  о  n  E.  G.,  Supersonics,  Sound
Seen  but  not  Heard,  Discovery,  246  (1943).
 64. 	R  о  d  e  w  a  1  d  W.,  Ultraschallwellen,  Zs.  techn.
Phys.,  15,  192  (1934).
 65. 	Rossi  P.,  Gli  ultrasuoni  e  la  metallurgia,.
Metallurgia  ital.,  30,  441  (1939).
 66. 	P  ы  т  о  в  С.,  Diffraction  de  la  lumiere  par  les
ultrasons,  Actualites  sci.  et  ind.,  613,  Paris,  1938.
 67. 	S  a  n  s  о  n  i  М.,  Diffrazione  della  luce  mediante
gli  ultrasuoni,  Nuovo  Cimento.,  12,  36  (1935).
 68. 	Sc  hec  ter  IT.,  Ultrasonics  and  Supersonics,
Elektronics,  11,  34  (1938).
 69. 	S  с  h  1  i  e  p  h  a  k  e  E.,  Ultraschall,  Med.  Welt,
 14, 	864  (1940).
 70. 	S  с  h  m  i  d  G.,  Ultraschall  und  chemische  For-
schung,  Angew.  Chem.,  49,  117  (1936).
 71. 	S  с  h  m  i  d  G.,  Ultraschall  in  der  Chemie,  Zs-
Electrochem.,  44,  728  (1938).
 72. 	S  с  h  m  i  d  G.,  Neues  uber  die  Anwendung  des
Ultraschalles  in  der  Chemie,  Die  Chemie  (An¬
gew.  Chemie,  neue  Folge),  56,  67  (1943).
 73. 	Schreuer  E.,  Ultraschall,  ein  Mittel  der
Forschung,  Elektron,  1.  306  (1947).
 74. 	Schubotz  Fr.,  Die  Ultraschallwellen  (Eine
Zusammenfassung  mit  besonderer  Beriicksichti-
gung  ihrer  Wirkungen  in  Biologie  und  Medizin),.
Dissertation,  Berlin,  1941.
 75. 	S  с  h  u  1  t  e  s  H.,  Gohr  H.,  Uber  chemische
Wirkungen  der  Ultraschallwellen,  Angew.  Chem.,
49,  420  (1936).
 76. 	S  e  i  d  1  Fr.,  Ultraschall  und  seine  Anwendung,
Osterr.  Chemikerztg,  45,  103  (1942).
 77. 	S  i  e  r  i  n  g  O.,  Uber  den  Ultraschall,  Siiddeutsch.
Apothekerztg,  86,  160  (1946).
 78. 	Simonov  a-C  erovsk  a  J.,  Ultrazvuk  ajeho
uziti  v  praxi  (tschechisch),  Elektrotechnikcky  svaz
Ceskomoravsky,  Prag,  1941.
 79. 	S  о  1  1  n  e  r  K.,  Ultrasonic  Waves  in  Colloid
Chemistry,  Journ.  Phys.  Chem.,  42,  1071  (1938).
 80. 	S  о  1  1  n  e  r  K.,  The  Application  of  Sonic  and
Ultrasonic  Waves  in  Colloid  Chemistry,  Chem.
Rev.,  34',  371  (1944).
 81. 	S  о  1  1  n  e  г  K-,  Sonic  and  Ultrasonic  Waves
in  Colloid  Chemistry,  Beitrag  zu  J.  Alexan¬
der;  Colloid  Chemistry:  Theoretical  and  Applied,
Ch.  5.
 82. 	У  p  a  3  о  в  с  к  и  й  С.  С.,  П  о  л  о  ц  к  и  й  И.  Г.,
Ультразвук  и  вызываемые  им  эффекты,  Усп.
хим.,  9,  885  (1940).
 83. 	W  a  n  п  о  w  Н.  A.,  Die  Anwendungen  des  Ul¬
traschalles  in  Kolloidchemie,  Kolloid.  Zs.,  81,  105
 (1937).
 84. 	W  h  i  t  e  S.  Y.,  Opportunities  in  Ultrasonics,
Audio  Eng.,  31,  30  (1947).
 85. 	W  о  1  f  e  r  s  F.,  Les  ultrasons  et  la  biologie,
Paris,  1931.
 86. 	W  о  о  й  R-  W.,  Supersonics,  The  Science  of
Inaudible  Sounds,  Brown  University,  1939.

Библиография
 579
 87. 	Young  У.  J.,  Supersonic  Fundamentals,  Elec¬
tronics,  17,  No.  3,  122  (1944).
 б.  Работы  по  отдельным  вопросам
 88. 	A  b 	e  1 	1  о  Т.  B., 	Absorption  of  Ultrasonic  Wa¬
ves 	bv 	Hydrogen  and  Carbon  Dioxyde,  Proc.  Nat.
 Acad."  Sci.,  Wash.,  13,  699  (1927).
 89. 	A  b  e  1  1  о  Т.  B.,  Absorption  of  Ultrasonic  Wa¬
ves  by  Various  Gases,  Phys.  Rev.  (2),  31,  157,
1083  (1928).
 90. 	A  с  h  e  s  о  n  L.  K-,  Development  of  a  Mecha¬
 nical  Type  of  Ultrasonic  Guidance  Device  for  the
Blind, 	Summary 	Report,  Nat.  Res.  Council,
 Com.  on  Sensory  Devices  Rep.  47—6,  1947.
 91. 	A  к 	i  у 	a  m  a  S., 	Ober  die  bakterizide  Wirkung
 der  Ultraschallwellen,  Tohoku  Journ.  exp.  Med.,
 30, 	192  (1936).
 92. 	Alexander  E.  A.,  Lambert  J.  D.,
Der  zweite  Virialkoeffizient  des  Acetaldehyds,
Trans.  Farad.  Soc.,  37,  421  (1941).
 93. 	A  1  e  x  a  n  d  e  r  C.  A.,  Lambert  J.  D.,
Supersonic  Dispersion  in  Gases.  The  Vibrational
Activation  of  the  Acetaldehyde  Molecule,  Proc.
Roy.  Soc.,.A179,  499  (1942).
 94. 	A  1  i  L.,  Ober  den  Nachweis  der  Frequenzander-
[ung  des  Lichtes  durch  den  Dopplereffekt  bei  der
 Lichtbeugung  an  Ultraschallwellen  in  Fliissigkei-
ten,  Helv.  phys.  Acta,  8,  503  (1935);  9,  63  (1936).
 95. 	A  1  1  a  n  G.  E.,  Schallgeschwindigkeit  in  einigen
binaren  Legierungen,  Phil.  Mag.  (7),  32,  165  (1941).
 96. 	A  1  1  e  m  a  n 	R. 	S., 	Acoustic  Absorption  and’
 Reflection  Coefficients  in  Gases  by  Supersonic
Interferometry,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  10,
88  (1938).
 97. 	A  1  1  e  m  a  n  R.  S.,  Dissipative  Acoustic  Reflec¬
tion  Coefficients  in  Gases  by  Ultrasonic  Interfero¬
metry,  Phys.  Rev.  (2),  55,  87  (1939).
 98. 	A  1  1  e  m  a  n 	R. 	S., 	Heat  Conduction  Effects
 in  Sound  Emission,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
13,  23  (1941).
 99. 	A  1  1  e  m  a  n  R.  S.,  Hubbard  J.  C.,  Ul¬
trasonic  reflection  Losses  in  Air,  Helium  and  C02,
Phys.  Rev.  (2),  54,  313  (1938).
 100. 	Allen  С. 	H., 	F  r 	i  n  g  s  H.,  R  u  d  n  i  с  к
 I., 	Some  Biological  Effects  of  Intense  High  Fre¬
quency  Airborne  Sound,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  20,  62,  221  (1948).
 101. 	Allen  С. 	H., 	R  u 	d  n  i  с  к  I.,  A  Powerful
 High  Frequency  Siren,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 19, 	857  (1947).
 102. 	Альтберг  В.,  О  давлении  звуковых  волн
и  об  абсолютном  измерении  силы  звука,  Ann.  d.
Phys.  (4),  11,  405  (1903)  [см.  ЖРФХО,  35,  459
(1903)].
 103. 	Альтберг  В.  Я.,  О  коротких  акустических
волнах  при  искровых  разрядах  конденсаторов,
Ann.  d.  Phys.  (4),  23,  267  (1907)  [см.  ЖРФХО,
39,  53  (1907)].
 104. 	Альтберг  В.,  Гольцман  М.,  Ober  die
Absorption  des  Schalles  in  trtiben  Medien,  Phys.
Zs.,  26,  149  (1925).
 105. 	Альтберг  В.  Я-,  Центры  кристаллизации
воды,  Природа,  №  10,  64  (1936).
 106. 	Andrade  Е.  N.  da  С.,  Absolute  Measurement
of  Sound-amplitudes  and  Intensities,  Phys.  Soc.,
London.  Rep.  of  a  Discouss.  on  Audition,  1931.
 107. 	Andrade  E.  N.  da  C.,  Phenomena  in  a
Sounding  Tube,  Nature,  127,  438  (1931).
 108. 	Andrade  E.  N.  da  C.,  On  the  Groupings  and
General  Behaviour  of  Solid  Particles  Under  the
Influence  of  Air  Vibrations  in  Tubes,  Phil  Trans
Roy.  Soc.,  A230,  413  (1932).
 109. 	Andrade  E.  N.  aa  C.,  The  Coagulation  of
Smoke  by  Supersonic  Vibrations,  Trans.  Farad
Soc.,  32,  1111  (1936).
 110. 	Андреев  А.,  Фредерикс  В.,  Ка¬
зарновский  И.,  Abhangigkeit  der  piezo-
elektrischen  Konstanten  bei  Quarz  von  der  Tempe-
ratur,  Zs.  f.  Phys.,  54,  477  (1929).
 111. 	Andrews  B.  A.,  Ultrasonic  garage  door  ope¬
ner,  Electronics,  20,  March,  116  (1947).
 112. 	Andrews  B.  A.  Supersonic  Inspection  Me¬
thods,  Electronics,  17,  May,  122  (1944).
 113. 	A  n  d  r  e  w  s  H.  L.,  An  Acoustic  Interferometer
for  a  Wide  Temperature  Range,  Rev.  Sci.  Instr.,
 6, 	167  (1935).
 114*.  Angenete  E.,  Ober  die  Behandlung  der
Trigeminusneuralgien  mit  Ultraschallwellen,  Dis¬
sertation,  Gottingen,  1945.
 115. 	Ансел  ь  м  JI.,  К  теории  поглощения  ультра¬
звука  в  жидкостях,  ЖЭТФ,  15,  751  (1945).
 116. 	Ardenne  М.,  Erfahrungen  beim  Bau  einer
Anlage  fur  die  Erzeugung  von  Ultraschallwellen,
Funk,  12,  665  (1935).
 117. 	Ardenne  М.,  Staubfiguren  stehender  Ultra¬
schallwellen  in  Fliissigkeiten,  Funktechn.  Mo-
natshefte,  248  (1938).
 118. 	Arenberg  D.  L.,  Ultrasonic  Solid  Delay
Lines,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  1  (1948).
 119. 	Arnold  R.  D.,  A  Method  of  Compensating
the  Frequency  Dependence  of  Attenuation  in  a  Su¬
personic  Delay  Line,  Massachusetts  Institute,
Radiation  Lab.,  Rep.  No.  965,  1946.
 120. 	Asbach  H.  R.,  В  a  с  h  e  m  Ch.,  H  i  e  d  e-
 m  a  n  n  C., 	Zur 	Sichtbarmachung 	von 	Ultra¬
schallwellen  in 	Fliissigkeiten,  Zs.  f. 	Phys.,  88,
 395  (1934).
 121. 	Asbach  H.  R.,  Hiedemann  E.,
Hoesch  К.  H.,  Optische  Abbildung  der  stehen-
den  Kompressionswelle  in  einem  Schwingquarz,  Na¬
turwiss.,  22,  465  (1934).
 122. 	Ashton  W.  H.,  A  Method  of  and  Apparatus
for  Preparing  Dispersion,  Brit.  pat.  No.  433583,
 1934.
 123. 	A  tana  so  ff 	J. 	V.,  Hart  P. 	J., 	Dyna¬
 mical  Determination  of  the  Elastic  Constants  and
Their  Temperature  Coefficients  for  Quartz,  Phys.
Rev.,  59,  85  (1941).
 124. 	A  tana  so  ff 	J. 	V.,  Kammer 	E., 	A  De¬
 termination  of  the  c44  Elastic  Constant  for  Beta-
quartz,  Phys.  Rev.  (2),  59,  97  (1941).
 125. 	Atlas  -Werke  A.  G.,  Bremen,  Verfahren
und  Einrichtung  zur  Ortsbestimmung  von  Schall-
quellen  in  Wasser,  DRP  Nr.  660526,  1932.
 126. 	Atlas-Werke  A.  G.,  Bremen,  Compressional  Wave
Transmitter  and  Receiver,  More  Particulary  for
Subaqueous  Signalling,  Brit.  pat.  No.  430497,
1933.
 127. 	Atlas-Werke  A.  G.,  Bremen,  Dispositiv  pour
la  reception  et  la  determination  de  la  direction  de
sources  sonores,  Fr.  pat.  No.  816283,  1937.
 128*.  A  u  1  e  r  H.,  W  о  i  t  e  H.,  Ober  die  Einwir-
kung  von  Ultraschallwellen  auf  die  Krebszellen  des
Mauseascites,  Zs.  Krebsforsch.,  53,  90  (1942).
 129. 	В  а  с  с  a  r  e  d  d  a  М.,  La  velocita  degli  ultra*
suonnelle  decaline  cis  et  trans.,  Ric.  Sci.,  16*
662  (1946).

580
 Библиография
 130. 	Baccaredda  М.,  G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  La
velocita  degli  ultrasuoni  nei  dicloroetileni  cis  e
trans,  Ric.  Sci.,  15,  161  (1945).
 131. 	Baccaredda  М.,  Gi  а  со  mini  A.,  Sul¬
la  compressibilita  adiabatica  degli  isomeri  etile-
nici  determinata  mediantegli  ultrasuoni,  Ric.  Sci.,
16,  611  (1946);  Atti.  Acc.  Nat.  Lincei,  1,  401
 (1946).
 132. 	В  a  с  h  e  m  Ch.,  Die  Sichtbarmachung  fort-
schreitender  Ultraschallwellen  in  Flussigkeiten  mit-
tels  eines  Hochfrequenzstroboskopes  und  eine  neue
Methode  zur  Bestimmung  der  Ultraschallge-
schwindigkeit  in  Fliissigkeiten,  Zs.  f.  Phys.,  87,
738  (1934).
 133. 	В  a  с  h  e  m  Ch.,  Uber  die  Kompressibilitat  elekt-
rolytischer  Losungen,  Zs.  f.  Phys.,  101,  541  (1936);
Dissertation,  Koln,  1935.
 134. 	Bachem  Ch.,  Hiedemann  E.,  Fehler-
quellen  bei  optischen  Schallfeiduntersuchungen  I:
Der  Temperaturgradient  vor  dem  Sendequarz,
Zs.  f.  Phys.,  89,  502  (1934).
 135. 	Bachem  Ch.,  Hiedemann  E.,  Einige
I  nterferenz  versuche  mit  Ultraschallwellen,  Zs.  f.
Phys.,  91,  418  (1934).
 136. 	Bachem  Ch.,  Hiedemann  E.,  Optische
Messungen  von  Ultraschallgeschwindigkeiten  in
Flussigkeiten,  Zs.  f.  Phys.,  94,  68  (1925).
 137. 	Bachem  Ch.,  Hiedemann  E.,  As*
bach  H.  R.,  Zur  Sichtbarmachung  stehender
Ultraschallwellen  in  Fliissigkeiten  und  eine  neue
Methode  zur  Bestimmung  der  Ultraschallgeschwin-
digkeit.  Zs.  f.  Phys.,  87,  734  (1934):  Nature,  133,
176  (1934).
 138. 	В  a  с  h  e  r  K.,  Elastische  Konstanten  in  festen
Korpern,  Verh.  deutsch.  phys.  Ges.  (3),  20,  68
 (1939).
 139. 	Backer  S.,  Memoire  sur  le  son  et  Tultrason
dans  un  gaz  visqueux,  Acad.  roy.  belg.  Cl.  Sci.,
Mem.  Coll.,  17,  1  (1938).
 140. 	Backhaus  H.,  Das  Schallfeld  der  kreisfor-
migen  Kolbenmembran,  Ann.  d.  Phys.  (5),  5,
1  (1930).
 141. 	Backhaus  H.,  ‘Trendelenburg  F.,
Ober  die  Richtwirkung  von  Kolbenmembranen,
Zs.  techn.  Phys.,  7,  630  (1926).
 142*.  В  a  d  t  к  e  G.,  Ultraschallwirkungen  am  leben-
den  Auge,  Elektron,  2,  310  (1948).
 143. 	Bar  R.,  Ober  einige  Demonstrationsversuche
zur  Beugung  des  Lichtes  an  Ultraschallwellen,
Helv.  phys.  Acta,  6,  570  (1933).
 144. 	Bar  R.,  Velocity  of  Sound  in  Liquid  Oxygen,
Nature,  135,  153  (1935).
 145. 	Bar  R.,  Ober  die  Messung  der  Ultraschallge-
schwindigkeit  im  schweren  Wasser,  Helv.  phys.
Acta,  8,  500  (1935).
 146. 	Bar  R.,  Ober  die  Koharenzverhaltnisse  in  den
an  stehenden  Ultraschallwellen  in  Flussigkeiten
erzeugten  Beugungsspektren,  Helv.  phys.  Acta.
 8, 	591  (1935).
 147. 	Bar  R.,  Ober  Versuche  zur  Theorie  von  Raman
und  Nagendra  Nath  liber  die  Beugung  des  Lichtes
an  Ultraschallwellen,  Helv.  phys.  Acta,  9,  265
(1936).
 148. 	Bar  R.,  Ober  die  Lichtbeugung  der  Ultraschall¬
wellen  in  Luft,  Helv.  phys.  Acta,  9,  367  (1936).
 149. 	Bar  R.,  Ober  den  Nachweis  der  Chladni-Figuren
schwingender  Piezoquarze  mit  Hilfe  der  Licht¬
beugung  an  Ultraschallwellen,  Helv.  phys.  Acta,
 9, 	617  (1936).
 150. 	Bar  R,,  Ober  Lichtmodulation  durch  fortschrei-
tende  Schallwellen,  Helv.  phys.  Acta,  9,  654
(1936).
 151. 	В  a  r  R.,  Uber  stroboskopische  Erscheinungen
beim  Durchgang  des  Lichtes  durch  zwei  Ultra¬
schallwellen,  Helv.  phys.  Acta,  9,  678  (1936).
 152. 	Bar  R.,  Dunkle  Streifen  in  den  Spektren  von
akustischen  und  optischen  Doppelgittern  (Theore-
tische  Erganzungen  und  weitere  Versuche  zu  einer
Arbeit  von  P.  Cermak  und  H.  Schoeneck),  Helv.
phys.  Acta,  JO,  130  (1937).
 153. 	Bar  R.,  Ober  die  Erzeugung  ebener  Schallwellen
in  Flussigkeiten  und  uber  die  Demonstration
Fresnelscher  Beugungserscheinungen  an  diesen
Wellen,  Helv.  phys.  Acta,  10,  311  (1937).
 154. 	Bar  R.,  Ober  die  Ultraschallabsorption  in  Flus¬
sigkeiten  im  Frequenzbereich  von  50  bis  80  Me¬
gahertz,  Helv.  phys.  Acta,  10,  332  (1937).
 155. 	Bar  R.,  Ober  einige  Spezialfalle  beim  Durch¬
 gang  von  Ultraschallwellen  durch  diinne  Platten,
Helv. 	phys.  Acta, 	11,  397  (1938).
 156. 	Bar 	R., 	Ober 	Versuche  zum  Nachweis  einer
 Ultraschalldispersion  in  Flussigkeiten,  Helv.  phys.
Acta,  11,  472  (1938);  Verh.  schweiz.  Naturf.-Ges.,
 119, 	Jahresvers.  1938.
 157. 	Bar  R.,  The  Dispersion  of  Ultrasonic  Velocity
in  Liquids,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A8,  289  (1938)
 158. 	Bar 	R., 	Eine 	Methode  zur  Bestimmung  der
 elastischen  Konstanten  isotroper  Festkorper  mit
Hilfe  von  Ultraschallwellen,  Helv.  phys.  Acta,
 13, 	61  (1940).
 159. 	В  a  r  R.,  Ober  die  Untersuchung  von  Ultraschall¬
wellen  in  Flussigkeiten  mit  Hilfe  des  Jaminschen
Interferometers,  Helv.  phys.  Acta,  13,  193  (1940).
 160. 	В  a  r 	R., 	Levi 	F.,  Nagendra  Nath
 N.  S.,  Ober  die  Theorie  des  Durchgangs  von  Ul¬
traschall  durch  diinne  Platten,  Helv.  phys.  Acta,  11,
358  (1938).
 161. 	Bar  R.,  Meyer  E.,  Ober  einige  Versuche  zur
Beugung  des  Lichtes  an  Ultraschallwellen,  Helv.
phys.  Acta,  6,  242  (1933);  Phys.  Zs.,  34,  393  (1933).
 162. 	Bar  R.,  W  a  1  t  i  A.,  Ober  die  Bestimmung
der  Poissonschen  Elastizitatskonstanten  mit  Hilfe
von  Ultraschallwellen,  Helv.  phys.  Acta,  7,  658
 (1934);  Verh.  Schweiz.  Naturf.-Ges.,  281,  1934.
 163. 	Бажулин  P.  А.,  Мерсон  И.  М.,  По¬
глощение  ультразвуковых  волн  в  растворе  ацето¬
на,  ДАН  СССР,  24,  690  (1939).
 164. 	Bajpai  R.  R.,  Vaidhianathan  V.  1.
Preparation  of  Quartz  Ultrasonic  Oscillators,
Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A  13,  504  (1941).
 165. 	В  a  k  a.  n  о  w  s  k  i  A.  E.,  Lindsay  R.  B.,
Crystal  Pick-up  for  the  Detection  of  Ultrasonic
Standing  Waves  in  Rods,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  20,  590  (1948).
 166. 	Balamuth  L.,  A  New  Method  for  Measuring
Elastic  Moduli  and  the  Variation  with  Tempera¬
ture  of  the  Principal  Young's  Modulus  of  Rocksalt
Between  78°  К  and  273°  K,  Phys.  Rev.  (2),  45,
715  (1934);  46,  1933  (1934).
 167. 	Balamuth  L.,  Rose  F.,  Quimby
 S. 	L.,  Note  on  Б-Quartz,  Phys.  Rev.  (2),  49,
703  (1936).
 168. 	Ballou  J.  W.,  Hubbard  J.  C.,  A  Fi¬
xed  Path  Supersonic  Interferometer  for  Liquids,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  16,  100  (1944).
 169. 	В  a  1  z  e  г  K-,  Ein  Beitrag  zum  Mehrwelligkeits-
problem  von  piezoelektrischen  Quarzscheiben,  Zs.
techn.  Phys.,  18,  169  (1937).

Библиография
 581
 170. 	Bancroft  D.,  The  Velocity  of  Longitudinal
Waves  in  Cylindrical  Bars,  Phys.  Rev.  (2),  59,
588  (1941).
 171. 	Bar  bier  O.,  L'ottica  degli  ultrasuoni  e  le
immagini  ultracustiche,  Alta  Frequenza,  11,  383
 (1942).
 172. 	Barett  E.  W.,  Porter  C.  W.,  Further
Studies  on  a  Molecular  Rearrangement  Induced
by  Ultrasonic  Waves,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,
 63, 	3434  (1941).
 173. 	В  a  г  к  1  e  t  t  Ch.  S.,  Laue  Spots  from  Perfect,
Imperfect  and  Oscillating  Crystals,  Phys.  Rev.,
 38, 	832  (1931).
 174  Barnes  R.  B.,  Breaking  Petroleum  Emul¬
sions,  Amer.  Pat.  No.  2257997,  1941.
 175. 	Barnett  G.  F.,  Investigation  of  Gamma  in
Mixture  of  Gases,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  3,
 579 	(1932).
 176. 	Barone  A.,  La  modulazione  della  luce  medi-
ante  ultrasuoni,  Ric.  Sci.,  12,  678  (1941).
 177. 	Barone  A.,  Ultraschallgenerator  mit  Normal-
frequenz,  Helv.  phys.  Acta,  21,  135  (1948).
 178. 	Barone  A.,  Campioni  di  frequenza  per  ricer-
che  di  acustica  ed  ultra-acustica,  Elettronica,  2,
373  (1947);  3,  13  (1948);  Ric.  Sci.,  15,  379  (1945).
 179. 	Barone  A.,  Giacomini  A.,  Probabile
effetto  del  campo  elettrico  e  del  campo  magnetico
sulla  velocita  di  propagazionee  sul  coefficiente  di
assorbimento  degli  ultrasuoni  in  taluni  liquidi,
Ric.  Sci.,  15,  264  (1945).
 180. 	Barzano,  Zanardo,  Processo  di  ricavo  d.
minerali,  carboni  e  simili  per  via  di  flottazionei,
Ital.  pat.  n.  375787,  1939.
 181. 	Bastien  P.,  Bleton  J.,  Kerver-
s  e  a  u  E.  de,  Influences  des  dimensions  de  la
cristallisation  sur  la  propagation  des  ultra-sons
dans  les  metaux.  Compt.  Rend.,  227,  726  (1948);
 229, 	1016  (1949).
 182. 	Baud  R.  V.,  Anwendungen  des  Ultraschalles
im  Materialpriifungswesen,  Schweiz.  Bau-Ztg.,
128,  222  (1946).
 183. 	Bauer  В.  B.,  Radiation  Pressure,  Journt.
Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  504  (1947).
 184. 	Bauer  E.,  H.,  W  e  i  g  1  e  J.,  Diffusion  of
Ultrasonic  Waves  by  Thermal  Waves,  Compt.
Rend.  Soc.  Phys.  Hirt.  Nat.,  Geneve,  61,  175  (1944).
 185. 	Bauer  L.,  Tamarkin  P.,  Lindsay
R.  B.,  Scattering  of  Ultrasonic  Waves  in  Water
by  Solid  Cylinders,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 20, 	583  (1948).
 186. 	Baumgardt  E.,  Nouvelle  methode  optique
pour  1  etude  des  ondes  ultrasonores  par  les  li-
quides,  Compt.  Rend.,  199,  1383  (1934).
 187. 	Baumgardt  E.,  Sur  la  variation  avec  la
temperature  de  Tabsorption  des  ondes  ultrasono¬
res  par  les  liquides,  Compt.  Rend.,  202,  203
(1936).
 188. 	Baumgardt  E.,  Sur  l'absorption  des  ondes
ultrasonores  dans  le  benzene,  Compt.  Rend.,  204,
416  (1937).
 189. 	Baumgardt  E.,  Sur  le  rendement  ultraso-
nore  des  quartz  piezoelectriques.  Compt.  Rend.,
 204, 	751  (1937).
 190. 	Baumgardt  E.,  Sur  la  transparence  aux
ultrasons  des  plaques  solides,  Compt.  Rend.,  206,
1284  (1938).
 191. 	Baumgardt  E.,  Sur  la  vitesse  de  propagation
des  ondes  elastiques  dans  les  cristaux  piezoelec¬
triques,  Compt.  Rend.,  206,  1887  (1938).
 192. 	Baumgardt  E.,  Une  methode  pour  la  de¬
termination  des  modules  d'elasticite  adiabatiques
des  cristaux,  Compt.  Rend.,  207,  273  (1938).
 193. 	Baumgardt  E.,  Sur  la  mesure  de  certaines
constantes  adiabatiques  des  cristaux  par  voie
ultra-sonore,  Compt.  Rend.,  208,  1280  (1939).
 194. 	Bayha  H.,  Sauter  E.,  Zerkleinerung  von
Stoffteilchen  durch  Ultraschall,  DRP  Nr.  738749,
 1939.
 195. 	Бажулин  П.,  Die  Absorption  von  Ultra¬
schallwellen  in  einigen  Fliissigkeiten,  Sow.  Phys.,
 8, 	354  (1935).
 196. 	Бажулин  П.,  Затухание  ультраакустиче-
ских  волн  в  уксусной  кислоте,  ДАН  СССР,  нов.
сер.,  3,  285  (1936).
 197. 	Бажулин  П.,  Зависимость  поглощения
ультразвуковых  волн  в  бензоле  и  четыреххлори¬
стом  углероде  от  температуры,  ДАН  СССР,  14,
273  (1937).
 198. 	Бажулин  П.,  Поглощение  ультраакустиче-
ских  волн  в  жидкостях,  ЖЭТФ,  8,  457  (1938);
ДАН  СССР,  19,  153  (1938);  Journ.  of  Phys.  USSR,
 1, 	431  (1939).
 199. 	Бажулин  П.,  Поглощение  ультраакусти-
ческих  волн  в  вязких  жидкостях,  ДАН  СССР,  31,
113  (1941).
 200. 	Beard  P.  J.,  Gantvoort  W.  F.,  Obser¬
vations  on  Supersonic  Vibration,  Journ.  Bacte-
riol.f  36,  36  (1938).
 201. 	Bechmann  R.,  Piezoelektrische  Quarzoszil-
latoren  mit  beliebigem  Temperaturkoeffizienten,
insbesondere  dem  Wert  Null,  Naturwiss.,  21,  752
 (1933).
 202. 	Bechmann  R.,  Entwicklung  der  Quarzsteue-
rung  der  Telefunken-GroBsender,  Telefunkenztg.,
 14, 	H.  26,  17  (1934).
 203. 	Bechmann  R.,  Ober  die  Temperaturkoeffi¬
 zienten  der  Eigenschwingungen  piezoelektrischer
Quarzplatten  und  Stabe,  Zs.  Hochfrequenztechn.,
 44, 	145  (1934). 	H
 204. 	Bechmann  R.,  Messung  der  Schallgeschwin-
digkeit  in  anisotropen  Medien,  insbesondere  in
Quarz  mittels  piezoelektrischer  Erregung,  Zs,  f.
Phys.,  91,  670  (1934).
 205. 	Bechmann 	R., 	Untersuchungen  iiber  die
 elastischen  Eigenschwingungen  piezoelektrischer
Quarzplatten,  Zs.  techn.  Phys.,  16,  522  (1935).
 206. 	Bechmann 	R., 	Quarzoszillatoren, 	Telefun¬
 kenztg.,  17,  36  (1936).
 207. 	Bechmann 	R., 	Quarzresonatoren, 	Telefun¬
kenztg.,  18,  H.  76, 	5  (1937).
 208. 	Bechmann  R.,  Dickenschwingung  piezoelek-
trisch  erregter  Kristallplatten,  Zs.  Hochfrequenz¬
techn.,  56,  14  (1940).
 209. 	Bechmann  R.,  Langsschwingungen  recht-
eckiger  Quarzplatten,  Zs.  f.  Phys.,  120,  107  (1942).
 210. 	Bechmann  R.,  P  e  t  r  z  i  1  k  a  V.,  Axiale
Langsschwingungen  eines  geraden  Stabes  aus  kri-
stallinem  Material,  Zs.  f.  Phys.,  122,  589  (1944).
 211*.  Beck  F.  F.,  Krantz  J.  C.,  The  effect  of
ultrasonic  vibrations  on  the  growth  and  glycoysis
of  Walker  sarcoma  319,  Amer.  Journ.  Cancer,
 39, 	245  (1940).
 212. 	Becker  A.,  GoosF.,  Horbarmachung  von
Ultraschall.,  Zs.  phys.  chem.  Unterr.,  54,  1  (1941).
 213. 	Becker  H.  E.  R.,  Die  Ruckwirkung  einer
umgebenden  Flussigkeit  auf  die  Schwingungen  ei¬
ner  Quarzplatte,  Ann.  d.  Phys.  (5),  25,  359
(1936).

582
 Библиография
 214. 	В  е  с  к  е  г  Н.  Е.  R.,  Die  Debye-Sears  Beugungs-
erscheinung  und  die  Energiebilanz  bei  Erzeugung
von  Ultraschallwellen,  Ann.  d.  Phys.  (5),  25,  373
(1936).
 215. 	Becker  H.  E.  R.,  Uber  den  Schwingmecha-
nismus  einer  Quarzplatte  in  Flussigkeiten,  Ann.  d.
Phys.  (5),  26,  645  (1936).
 216. 	Becker  H.  E.  R.,  Eine  fast  tragheitslose
Lichtsteuerung  mittels  Ultraschallwellen,  Zs.  Hoch-
frequenztechn.,  48,  89  (1936).
 217. 	Becker  H.  E.  R.,  H  a  n  1  e  W.,  M  a  e  г  с  к  s
 О.,  Modulation  des  Lichtes  durch  einen  Schwing-
quarz,  Phys.  Zs.,  37,  414  (1936).
 218. 	Becker  W.,  Anwendung  von  Ultraschall  in  der
Metallurgie,  Neuheiten  Techn.,  10,  25  (1941).
 219. 	Beckwith  T.  D.,  Olson  A.  R.,  Ultra¬
sonic  Radiation  and  Yeast  Cells,  Proc.  Soc.  Exp.
Biol.  Med.,  29,  362  (1931).
 220. 	Beckwith  T.  D.,  Weaver  С.  E.,  So¬
nic  Energy  as  a  Lethal  Agent  for  Yeast  and  Bac¬
teria,  Journ.  Bacteriol.,  32,  361  (1936).
 221. 	В  e  h  m  A.,  Das  Behm-Echolot,  Ann.  Hydrogr.,
49,  241  (1921).
 222. 	В  e  h  r  A.,  The  Examination  of  Metals  by  Ultra¬
sonics,  Metallurgia,  23,  7  (1940).
 223. 	Behr  A.,  A  Possible  Application  of  Ultrasonics,
Metal  Ind.,  63,  422  (1943).
 224. 	Белявская  Л.,  Новый  метод  измерения
коэффициента  поглощения  ультразвука  в  газах,
Изв.  АН  СССР,  сер.  физич.,  7,  917  (1935).
 225. 	Bell  Telephone  Laboratories  Inc.,  New  York,
Ubertragungsfliissigkeit  fur  piezoelektrische  Unter-
wasserschallerzeuger,  Amer.  Pat.  No.  2407315,
1943‘
 226. 	Белы  некий  С.  В.,  Кристаллизация  солей,
ЖЭТФ,  6,  1176  (1936).
 227. 	Bender  D.,  Ultraschallgeschwindigkeiten  in
Stickstoff,  Stickoxyd  und  Kohlenoxyd  zwischen
20  und  200°  C,  gemessen  mit  einem  neuen  Verfah-
ren,  Ann.  d.  Phys.  (5),  38,  199  (1940).
 228. 	В  e  n  f  i  e  1  d  A.  E.,  E  m  s  1  i  e  A.  G.,  Hun¬
tington  H.  B.,  On  the  Theory  and  Perfor¬
mance  of  Liquid  delay  Lines,  Massachusetts  Inst,
of  Technology,  Radiation  Lab.,  Rep.  No.  792,
1945.
 229. 	Bennewitz  K-,  Rotger  H.,  Innere
Reibung  fester  Korper,  Phys.  Zs.,  37,  578  (1936);
 39, 	835  (1938);  Zs.  techn.  Phys.,  19,  521  (1938).
 230. 	Bergmann  L.,  Der  optische  Nachweis  der
Oberschwingungen  eines  Quarzkristalles  nach  der
Methode  von  Debye-Sears  und  seine  Anwendung
zur  Schallgeschwindigkeitsmessung  in  Flussigkei¬
ten,  Phys.  Zs.,  34,  761  (1933).
 231. 	Bergmann  L.,  Eine  neue  Methode  zur  Be¬
stimmung  elektrischer  Wellenlangen,  Funk.,  10,
777  (1933).
 232. 	Bergmann  L.,  Der  optische  Nachweis  der
Oberschwingungen  und  der  Schwingungsform  eines
Piezoquarzes  nach  der  Methode  von  Debye-Seans
und  seine  Anwendung  zur  Bestimmung  elektri¬
scher  Wellenlangen,  Zs.  Hochfrequenziechn.,  43,
83  (1934).
 233. 	Bergmann  L.,  Zur  Frage  der  Eigenschwin-
gungen  piezoelektrischer  Quarzplatten  bei  Erregung
in  der  Dickenschwingung,  Ann.  d.  Phys.,  21,  553
 (1934).
 234. 	Bergmann  L.,  Elektrische  und  optische  Ver¬
suche  mit  schwingenden  Kristallen,  Zs.  phys.
chem.  Unterr.,  68,  49  (1935).
 235. 	Bergmann  L.,  Ein  neuer  Prazisions-Quarz-
Wellenmesser,  Zs.  Hochfrequenztechn.,  48,  87  (1936).
 236. 	Bergmann  L.,  Eine  neue  Methode  zur  Mes-
sung  der  Schallgeschwindigkeit  in  Flussigkeiten,
buz  -Ьгс.  Sctiles.  Ges.  f.  vaterl.  Kultur,  108,  47
(1936).
 237. 	Bergmann  L.,  Neue  optische  Beugungser-
scheinungen  an  schwingenden  Festkorpern  (nach
gemsinsamen  Versuchen  mit  Cl.  Schaeter),  Zs.
techn.  Phys.,  17,  441  (1936);  Phys.  Zs.,  37,  867
(1936).
 238. 	Bergmann  L.,  Messung  der  elastischen  Kon¬
stanten  mit  Ultraschall.,  Zs.  VDI,  81,  878  (1937).
 239. 	Bergmann  L.,  Uber  Lichtbeugung  und  Span-
nun^sdoppelbrechung  an  schwingenden  Glaszy-
lindern,  Verh.  deutsch.  phys.  Ges.  (3),  19,  89
(1938).
 240. 	Bergmann  L.,  Eigenschwingungen  von  Glas-
zylindern,  Zs.  f.  Phys.,  125,  405  (1949).
 241. 	Bergmann  L.,  Fues  E.,  Bestimmung
elasto-optischer  Konstanten  aus  Beugungsversu-
chen,  Naturwiss.,  24,  492  (1936).
 242. 	Bergmann  L.,  Fues  E.,  Ober  gleichzei-
tige  Ramanbeugung  an  mehreren  Ultraschallwellen,
Zs.  f.  Phys.,  109,  1  (1938).
 243. 	Bergmann  L.,  Goehlich  H.  J.,  Uber
eine  sehr  einfache  Methode  zum  Nachweis  von
Ultraschallwellen  in  Fliissigkeiten,  Sitz.-Ber.
Schles.  Ges.  f.  vaterl.  Kultur,  108,  47  (1936).
 244. 	Bergmann  L.,  Goehlich  H.  J.,  Uber
eine  sehr  einfache  Methode  zum  Nachweis  von
Ultraschallwellen  iA  Flussigkeiten,  Phys.,  Zs.,
 38, 	9  (1937).
 245. 	Bergmann  L.,  Jaensch  A.,  Schallge-
schwindigkeitsmessungen  in  anorganischen  und
organischen  Flussigkeiten,  Sitz.-Ber.  Schles.  Ges.
f.  vaterl.  Kultur,  108,  34  (1936).
 246. 	Bergmann  L.,  Oertel  H.,  Untersuchun-
gen  einer  neuen  Methode  der  direkten  Messung  von
Schallgeschwindigkeiten  in  Flussigkeiten,  Akust.
Zs.,  3,  332  (1938).
 247. 	Бер  лага  P.  Я-,  Влияние  ультразвукового
поля  на  кристаллизацию  переохлажденных  жид¬
костей,  ЖЭТФ,  9,  1397  (1939).
 248. 	Берлага  Р.  Я-,  Влияние  ультразвукового
поля  на  кристаллизацию  переохлажденных
жидкостей,  ЖЭТФ,  16,  647  (1946).
 249. 	В  е  u  t  h  е  Н.,  Uber  den  EinfluB  der  Ultraschall¬
wellen  auf  chemische  Prozesse,  Zs.  phvs.  Chem.,
A163,  161  (1933).
 250. 	В  e  u  t  h  e  H.,  Furbach  E.,  Soren¬
son  E.,  Wasserreinigung  durch  Ultraschall,
Akust.  Zs.,  4,  209  (1939).
 251. 	Beuttenmuller  E.,  Beitrage  zur  Kennt-
nis  des  Abbaues  von  Makromolekiilen  durch  Ultra¬
schall,  Disertation  TH,  Stuttgart,  1942.
 252. 	Beyer  R.  Т.,  Smith  М.  C.,  Ultrasonic
Absorption  in  Copper  Acetate  and  Ethyl  Acetate,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  18,  424  (1946).
 253. 	Bez-Bardili  W.,  Einige  Versuche  zur  Bre-
chung  von  Ultraschallwellen,  Phys.  Zs.,  36,  20
 (1935).
 254. 	Bez-Bardili  W.,  Uber  ein  Ultraschall-
Totalreflektometer  zur  Messung  von  Schallge¬
schwindigkeiten  sowie  der  elastischen  Konstanten
fester  Korper,  Zs.  f.  Phys.,  96,  761  (1935).
 255. 	Bhagavantam  S.,  Elastic  Constants  of
Crystals,  Proc.  33rd  Indian  Sci.  Congr.,  P.  II,
Sec.  Ill,  Physics,  1946.

Библиография
 583
 256. 	Bhagavantam  S.,  Bhimasenachar
J.,  Elastic  Constants  of  Crystals.  A  New  Method
and  Its  Application  to  Pyrites  and  Galena,  Proc.
Indian  Acad.  Sci.,  20,  298  (1944).
 257. 	Bhagavantam  S.,  Bhimasena¬
char  J.,  Shear  Modes  in  Non-piezo-electric
Crystal  Plates,  Nature,  156,  23  (1945).
 258. 	Bhagavantam  S.,  Bhimasenachar
J.,  Elastic  Constants  of  Diamond,  Proc.  Roy.
Soc.,  A187,  381  (1946);  154,  546  (1944).
 259. 	Bhagavantam  S.,  Joga  Rao  Ch.  V.,
Ultrasonic  Velocity  and  the  Adiabatic  Compres¬
sibility  of  Some  Liquids,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,
 9, 	312  (1939).
 260. 	Bhagavantam 	S., 	Ramachandra
 Rao  B.,  Determination  of  the  Elastic  Constants
of  isotropic  Media:  A  New  Method,  Proc.  Indian
Acad.  Sci.,  A23  254 	(1946).
 261. 	Bhagavantam 	S., 	Ramachandra
 Rao  B.,  Elastic  Constants  of  Isotropic  Media,
Nature,  157,  624  (1946).
 262. 	Bhagavantam 	S., 	Ramachandra
 Rao  B.,  Diffraction  of  Light  by  Ultrasonic
Waves  of  very  High  Frequencies,  Nature,  158,
484  (1946).
 263. 	Bhagavantam 	S., 	Ramachandra
 Rao  B.,  Diffraction  of  Light  by  High  Frequence
Ultrasonic  Waves,  Nature,  160,  267  (1947).
 264. 	Bhagavantam 	S., 	Ramachandra
 Rao  B., 	Hiedemann  Patterns  at  Very  High
 Frequencies,  Nature,  159,  742  (1947).
 265. 	Bhagavantam  S.,  Suryanarayana
D.,  Elastic  Constants  of  Piezoelectric  Crystals;
Zinc  sulphide,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A20,
304  (1944).
 266. 	Bhagavantam  S.,  Suryanarayana
 D.,  A  Note  on  the  Even,  Odd  and  Half-overtones
in  Piezo-electric  Crystal  Plates,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A21,  19  (1945).
 267. 	Bhagavantam  S.,  Suryanaraya¬
na  B.,  The  Elastic  Constants  of  Sodium  Chlorate,
Phys.  Rev.  (2),  71,  553  (1947).
 268. 	Bhimasenachar  J.,  Elastic  Constants  of
Calcite  and  Sodium  Nitrate,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A22,  199  (1945).
 269. 	Bhimasenachar  J.,  Elastic  Constants  of
Apatite,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A22,  209  (1945).
 270. 	Bhimasenachar  J.,  Venkateswar-
 1 	u  K.,  Ultrasonic  Velocities  and  Adiabatic  Com¬
pressibilities  of  Some  Organic  Liquids,  Proc.
Indian  Acad.  Sci.,  All,  28  (1940).
 271. 	Biancani  E.,  Biancani  H.,  Dog-
n  о  n  A.,  Action  des  ultrasons  sur  les  paramecies,
Influences  de  divers  facteurs  exterieurs,  Compt.
Rend.  Soc.  Biol.,  Ill,  754  (1932).
 272. 	Biancani 	E., 	Biancani 	H., 	D  о  g-
 n  о  n  A.,  Action  des  ultrasonores  sur  les  cellules
isolees  en  suspension,  Compt.  Rend.,  194,  2168
 (1932).
 273. 	Biancani 	E., 	Biancani 	H., 	Dog-
 non  A.,  Sur  1'intervention  des  phenomenes
 hermiques  dans  Inaction  biologiques  des  ultra-sons,
Compt.  Rend.,  197,  1693  (1933).
 274. 	Biancani 	E., 	Biancani 	H., 	D  о  g-
 no  n  A.,  Les  ultra-sons  et  leurs  actions  biologi¬
ques,  Rev.  Actinol  et  Physiother.,  10,  161  (1934);
Journ.  Physiol,  et  Pathol,  gen.,  32,  1083  (1934).
 275. 	Rick  J.,  Supersonics  Applied  to  the  Testing  of
Materials,  Teknisk  Tidskrift,  76,  937  (1946).
 276. 	В  i  1  1  h  a  r  t  z  W.  H.,  Bishop  F.  L.,  The
Velocity  of  Sound  in  Ethylene  Dichloride  Vapor,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  7,  225  (1936).
 277. 	В  i  q  u  a  r  d  P.,  Phenomenes  produits  par  In¬
 terposition  d'une  lame  metallique  dans  un  faisceau
d'ondes  ultrasonores,  Compt.  Rend.,  188,  1230
 (1929). 	.
 278. 	В  i  q  u  a  r  d  P.,  Absorption  des  ondes  ultrasono¬
res  par  Геаи,  Compt.  Rend.,  193,  226  (1931).
 279. 	В  i  q  и  a  r  d  P.,  Nouveaux  moyens  de  commande
d'un  flux  lumineux  et  applications,  Fr.  pat.
no.  752910,  1932.
 280. 	В  i  q  и  a  r  d  P.,  Procede  optique  pour  la  mesure
de  l'absorption  des  ondes  ultra-sonores  par  les
liquides,  Compt.  Rend.,  196,  257  (1933).
 281. 	В  i  q  и  a  r  d  P.,  Coefficients  d'absorption  des
ultrasons  par  differents  liquides,  Compt.  Rend.,
 197, 	309  (1933).
 282. 	В  i  q  и  a  r  d  P.,  Sur  Tabsorption  des  ondes  ultra¬
sonores  par  les  liquides,  Theses  de  Ductorat,  Paris,
1935;  Ann.  de  phys.  (11),  6,  195  (1936).
 283. 	В  i  q  и  a  r  d  P.,  Sur  Г  existence  d'une  diffusion
des  ondes  ultrasonores  dans  les  liquides,  Compt.
Rend.,  202,  117  (1936).
 284. 	В  i  q  и  a  r  d  P.,  Etude  de  propagation  des  ultra-
sons  dans  les  liquides  sous  pressions,  Compt.
Rend.,  206,  897  (1938).
 285. 	В  i  q  и  a  r  d  P.,  fitude  sur  la  vitesse  de  propaga¬
tion  et  sur  Tabsorption  du  sons  dans  les  liquides
sous  pression,  Rev.  d'Acoustique,  8,  130  (1939).
 286. 	Biquard  P.,  Ahier  G.,  Application  des
methodes  d'impulsion  а  Г  etude  de  la  propagation
des  ondes  ultrasonores,  Cahiers  de  Physiques,
no.  15,  21  (1943).
 287. 	Biquard  P.,  Lucas  R.,  Nouvelles  pro-
priёtёs  optoque  des  soli  des  et  des  liquides  soumis
a  Inaction  des  ondes  ultrasonores,  Compt.  Rend.,
 195, 	121  (1932).
 288. 	Bjerknes  C.  A.,  Remarques  historiques  sur
la  theorie  du  mouvement  d'un  ou  de  plusieurs
corps,  de  formes  constantes  ou  variables,  dans  un
fluide  incompressible;  sur  les  forces  apparentes,
qui  en  resultent  et  sur  les  experiences  qui  s'у
rattachent,  Compt.  Rend.,  84,  1222,  1309,  1375,
 1446, 	1493  (1867).
 289. 	Blake  F.  G.,  Jr.  On  Set  of  Acoustical  Cavita¬
tion  in  Fluids,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,
590  (1948).
 290. 	Black  K.  Ch.,  A  dynamic  Study  of  Magneto¬
striction,  Proc.  Amer.  Acad.,  Boston,  63,  49
 (1928).
 291. 	Блинкин  С.  А.,  Полоцкий  И.  Г.,
Иноземцев  С.  П.,  Действие  ультразвука
на  нейровирус  сыпного  тифа,  Журн.  микробиол.,
эпидемиол.  и  иммунобиол.,  №  4,  132  (1940).
 292. 	Боболев  В.,  Харитон  Ю.,  Возникнове¬
ние  детонации  в  NC13  под  действием  ультразву¬
ковых  колебаний,  ЖЭТФ,  7,  818  (1937);  Acta
phisicochim,  USSR,  7,  416  (1937).
 293. 	Bommel  H.,  Zur  Ultraschalegeschwindigkeits-
messung  in  Gasen,  Helv.  phys.  Acta.,  16,  423
 (1943).
 294. 	Bommel  H.,  Die  Messung  der  Geschwindig-
keit  und  der  Absorption  von  Ultraschall  in  Gasen
vermittels  des  optischen  Methode,  Helv.  phys.
Acta,  18,  3  (1945)...
 295. 	Bommel  H.,  Uber  die  Lichtstreuung  an  durch
Ultraschall  gerichteten  kolloidalen  Teilchen,  Helv.
phys.  Acta,  21,  289  (1948).

584
 Библиография
 296. 	Bommel  Н.,  Alcune  esperienze  sull'uso  dei
cristalli  di  NH4H2P04  come  generatori  die  ultra¬
suoni,  Ric.  Sci.,  18,  386  (1948).
 297. 	Bommel  H.,  Ober  die  Eignung  von  Ammoni-
umphosphatkristallen  als  Ultraschallgeneratoren,
Helv.  phys.  Acta,  21,  403  (1948).
 298. 	В  o  m  m  e  1 	H.,  В  a  u  d  R.  V.,  Anwendung
 des  Ultraschalles  im  Materialpriifungswesen,  Zs.  f.
Schweifitechn.,  36,  185,  207  (1946).
 299. 	В  o  m  m  e  1  H.,  Baud  R.  V.,  Utilization  of
Supersonics  for  the  Testing  of  Materials,  Eng.
Digest,  4,  176  (1947).
 300. 	Bommel  H.,  N  i  к  i  t  i  n  e  S.,  Contribution
а  Г  etude  des  proprietes  optiques  d'une  solution
colloidale  de  trioxyde  de  tungstene  parcourue  par
des  ultrasons,  Helv.  phys.  Acta,  18,  234  (1945).
 302. 	Bottcher  H.  N.,  Die  Zerstorung  von  Metal-
len  durch  Hohlsog  (Kavitation),  Zs.  VDI,  80,  1499
(1936).
 303. 	В  о  1  e  G.  A.,  Loomis  G.  A.,  Some  Phy¬
sical  Procedures  used  in  Ceramic  Research,  Journ.
Appl.  Phys.,  14,  443  (1943).
 304. 	В  о  1  1  m  a  n  n  J.  H.,  Ultrasonic  Ranging  De¬
vice,  Amer.  Pat.,  No.  2405182,  1946.
 305. 	В  о  n  d  у  С.,  Uber  Ultraschallwirkungen  und  ihre
emulgierende  Wirkungen,  Dissertation,  Zurich,
1936.
 306. 	Bondy  C.,  Sollner  K.,  The  Influence  of
Gases  on  Mercury  Prepared  by  Ultrasonic  Waves,
Trans.  Farad.  Soc.,  31,  843  (1935).
 307. 	Bondy  C.,  Sollner  K.,  Quantitative  Expe¬
riments  on  Emulsification  by  Ultrasonic  Waves,
Trans.  Farad.  Soc.,  32,  556  (1936).
 308. 	Bondy  C.,  Sollner  K.,  On  the  Mechanism
of  Emulsification  by  Ultrasonic  Waves,  Trans.
Farad.  Soc.,  31,  835  (1935).
 309. 	Bonn  Т.  H.,  An  Ultrasonic  Condenser  Micro¬
phone,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  18,  496  (1946).
 310. 	В  о  p  p  F.,  Energetische  Betrachtungen  zum
Schalldruck,  Ann.  d.  Phys.  (5),  38,  495  (1940).
 311. 	Born  H.,  Zur  Frage  der  Absorptionsmessungen
im  Ultraschallgebiet,  Zs.  f.  Phys.,  120,  383  (1943).
 312. 	Bosch  W.  C.,  All  ее  W.  G.,  Circuits
Details  for  a  Small  Supersonic  Oscillator  of  the
Piezoelectric  Types,  Amer.  Phys.  Teach.,  6,  272
 (1938).
 313. 	В  о  s  s  a  r  d  W.,  Busch  G.,  Dampfung  pie-
zoelektrischer  Schwingungen,  Zs.  f.  Phys.,  108,
195  (1938).
 314. 	Bostrom  A.,  Ultrasound,  a  New  Factor  in
Emulsion  Technique,  Nord.  Tidskr.  Fotogr.,  26,
 169 	(1942).
 315. 	В 	о 	u  m  a  n 	H. 	D., 	Biologic  Action  of  Ultra¬
 sound  Waves,  Nederl.  Tijdschr,  Geneeskunde,  79,
4631  (1935).
 316. 	В 	о 	u  r  g  i  n 	D. 	G., 	Kinetics  of  Absorption  of
 Ultrasonic  Waves,  Nature,  122,  133  (1928).
 317. 	В  о 	ur  g  i  n  D. 	G., 	Sound  Propagation  in  Gas
 Mixtures,  Phys. 	Rev. 	(2),  34,  521  (1929).
 318. 	В 	о 	ur  g  i  n 	D. 	G., 	The  Propagation  of  Sound
 in  Gases,  Phil.  Mag.  (7),  7,  821  (1929).
 319. 	В 	о 	u  r  g  i  n 	D. 	G., 	Quasi-standing  Waves  in
 a 	Dispersive 	Gas, 	Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  4,
 108  (1932).
 320. 	В 	о 	u  r  g  i  n 	D. 	G., 	The  Velocity  of  Sound  in
 Absorptive  Gas,  Phys.  Rev.  (2),  42,  721  (1932).
 321. 	В  о 	u  r  g  i  n  D. 	G., 	Sound  Absorption  and  Velo¬
city 	in  Mixtures, 	Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  5,  57
 (1933);  Phys.  Rev.  (2),  50,  355  (1936).
 322. 	В  о  ur  g  i  n  D.  G.,  Sound  Propagation,  Phys.
Rev.  (2),  49,  411  (1936).
 323. 	Boutaric  A.,  Bouchard  J.,  EinfluB
von  Bewegung  und  von  Ultraschallwellen  auf  die
Geschwindigkeit  der  Flockung  instabiler  Kolloide,
Bull.  soc.  chim.  de  France  (4),  51,  543  (1932).
 324. 	Boy  den  L.,  Bats  on  the  Beam.  Nature’s
«Builtin»  Equipment  Controls  blind  .Flying  by
Supersonic  Broadcasting,  Science,  165,  78  (1941).
 325. 	Boyle  R.  W.,  Cavitation  in  the  Propagation
of  Sound,  Trans.  Roy.  Soc.  Canada  (3),  16,  157
(1922).
 326. 	Boyle  R.  W.,  Compressional  Waves  in  Metals
Produced  by  Impact,  Trans.  Roy.  Soc.  Canada
(3),  16,  293  (1922).
 327. 	Boyle  R.  W.,  Ultrasonic  Stationary  Waves,
Nature,  120,  476  (1927).
 328. 	Boyle  R.  W.,  Transmission  of  Sonic  and  Ul¬
trasonic  Waves  Through  Partitions,  Nature,  121,
55  (1928).
 329. 	Boyle 	R. 	W., 	F  i  e  1  d  G. 	S., 	F  г 	о  m  a  n
 D. 	K.,  Ultrasonic  Waves  in  Liquid  Columns,
Nature,  129,  693  (1932).
 330. 	Boyle 	R. 	W., 	F  roman 	D. 	K., 	Reflec¬
 tion  on  Sound  Energy  and  Thickness  of  Plate
Reflector,  Canad.  Journ.  Res.,  1,  405  (1929).
 331. 	Boyle  R.  W.,  Fro  man  D.  K.,  Velocity
of  Sound  in  Tubes;  Ultrasonic  Method,  Nature,
 126, 	602  (1930).
 332. 	Boyle 	R. 	W., 	F  г  о  m  a  n 	D.  K., 	Field
 G. 	S.,  Dispersion  and  Selective  Absorption  in  the
Propagation  of  Ultrasound  in  Liquids  Contained
in  Tubes,  Canad.  Journ.  Res.,  6,  102  (1932).
 333. 	Boyle 	R. 	W., 	L  e  h  m  a  n 	n  J. 	F., 	A  New
 Photographic  Method  to  Demonstrate  the  Inter¬
ference  of  Longitudinal  Wave  Trains.  The  Velocity
of  High  Frequency  Sound  in  a  Liquid,  Trans.  Roy.
Soc.  Canada,  19,  159  (1925).
 334. 	Boyle 	R. 	W., 	Lehmann 	J. 	F., 	The
 Relation  Between  the  Thickness  of  a  Partition  in  a
Medium  and  its  Reflection  of  Sound  Waves  by  the
Ultrasonic  Method,  Phys.  Rev.  (2),  27,  518  (1926).
 335. 	Boyle  R.  W.,  Lehmann  J.  F.,  Passage  of
Acoustic  Waves  Through  Materials,  Trans.  Roy.
Soc.  Canada  (3),  21,  115  (1927).
 336. 	Boyle 	R. 	W., 	Lehmann 	J. 	F., 	Dif¬
fractive  Reflection 	and  Scattering 	of 	Ultrasonic
 Waves.  Their  Influence  on  Torsion-pendulum  Mea¬
surements  of  Sound  Intensity,  Canad.  Journ.  Res.,
 3, 	491  (1930).
 337. 	Boyle  R.  W.,  Lehmann  J.  F.,  Mor¬
gan  S.  C.,  Some  Measurements  of  Ultrasonic
Velocities  in  Liquids,  Trans.  Roy.  Soc.  Canada
(3),  22,  371  (1928).
 338. 	Boyle 	R. 	W., 	Lehmann 	J. 	F.,
 Reid  C.  D.,  Visualization  and  Energy  Sur¬
vey  of  a  High  Frequency  Diffraction  Beam,  Trans.
Roy.  Soc.  Canada  (3),  19,  167  (1925).
 339. 	Boyle  R.  W.,  MorganS.  C.,  Lehmann
J.  F.,  Audible  Sonic  Beats  from  Inaudible  Sour¬
ces,  Trans.  Roy.  Soc.  Canada.  17,  141  (1923).
 340. 	Boyle  R.  W.,  R  a  w  1  i  n  s  о  n  W.  F.,
Theoretical  Notes  on  the  Passage  of  Sound  Through
Continous  Media,  Trans.  Roy.  Soc.  Canada  (3),
 22, 	55  (1928).
 341. 	Boyle  R.  W.,  R  e  i  d  C.  D.,  Practical  Expe¬
riments  on  the  Detection  of  Icebergs  and  on  Soun¬
ding  by  Means  of  an  Ultrasonic  Beam.  Trans.
Roy.  Soc.  Canada  (3),  20,  233  (1926).

Библиография
 585
 342. 	Boyle  R.  W.,  S  p  г  о  u  1  e  D.  O.,  Oscilla¬
tion  in  Ultrasonic  Generators  and  Velocity  of  Lon¬
gitudinal  Vibrations  in  Solids  at  High  Frequencies,
Nature,  123,  13  (1929).
 343. 	Boyle  R  W.,  Sproule  D.,  O.,  Trans¬
mission  of  Sound  Energy  and  Thickness  of  Plate
Transmitter  at  Normal  Incidence-ultrasonic  Me¬
thod,  II,  Canad,  Journ.  Res.,  2,  3  (1930).
 344. 	Boyle 	R. 	W., 	Sproule  D. 	O.,  Velo¬
 city  of  Longitudinal  Vibration  in  Solid  Rods
(Ultrasonic  Method)  With  Special  Reference  to  the
Elasticity  of  Ice,  Canad.  Journ.  Res.,  5,  601  (1931).
 345. 	Boyle  R.  W.,  Taylor  G.  B.,  The  Small
 Effect  of  High  Frequency  on  the  Velocity  of  Lon¬
gitudinal 	Waves  in 	Liquids,  Trans. 	Roy.  Soc.
 Canada,  19,  197  (1925).
 346. 	Boyle 	R. 	W., 	Taylor  G. 	B.,  Reflec¬
 ting  Powers  of  Various  Materials  for  Ultrasonic
Waves,  Trans.  Roy.  Soc.  Canada  (3),  20,  245  (1926).
 347. 	Boyle 	R. 	W., 	Taylor  G. 	B.,  Fro-
 m  a  n  D.  K.,  Cavitation  in  the  Thrack  of  an
Ultrasonic  Beam.  Trans.  Roy.  Soc.  Canada  (3),
23,  187  (1929).
 348. 	Brandt  O.,  Ober  das  Verhalten  von  Schweb-
stoffen  in  schwingen  Gasen  bei  Schall-  und  Ultra-
schallfrequenzen,  Kolloid.  Zs.,  76,  272  (1936).
 349. 	Brandt  O.,  Ober  die  Frequenzabhangigkeit
der  Schallabsorption  im  Aerosol,  Kolloid.  Zs.,  81,
 2 	(1937).
 350. 	Brandt  O.,  Aerosole.  Ein  Oberblick  tiber
die  neueren  Ergebnisse  der  Aerosolforschung,  Zs.
phys.  chem.  Unterr.,  50,  1  (1937).
 351. 	Brandt  O.,  Ober  den  EinfluB  des  Wasser-
dampf-  und  Nebelgehaltes  der  Luft  auf  die  Absorp¬
tion  von  Schall-  und  Ultraschallwellen,  Meteorol.
Zs.,  55,  350  (1938).
 352. 	Brandt  O.,  Freund  H.,  Einige  Versuche
in  Kundtschen  Rohren  mit  Schallwellen  hoher
Frequenz,  Zs.  f.  Phys.,  92,  385.(1934).
 353. 	Brandt  O.,  Freund  H.,  Ober  die  Aggrega¬
tion  von  Aerosolen  Mittels  Schallwellen,  Zs.  f.
Phys.,  94,  348  (1935).
 .354.  Brandt  O.,  Freund  H.,  Momentaufnah-
men  von  Schwebepartikeln  in  schwingenden  Gasen,
Bl.  Untersuch.-  und  Forsch.-Instr.,  9,  57  (1935).
 355. 	Brandt  O.,  Freund  H.,  Eine  neue
Anordnung  zur  Vorfiihrung  stehender  Schallwellen
in  Kundtschen  Rohren,  Zs.  phys.  chem.  Unterr.,
 48, 	259  (1935).
 356. 	Brandt  O.,  Freund  H.,  Zur  Sichtbar-
machung  stehender  Schall-  und  Ultraschallwellen
in  Gasen,  Zs.  f.  Phys.,  95,  415  (1935).
 357. 	Brandt  O.,  Freund  H.,  Hiedemann
 E.,  Verfahrenzum  Ausscheiden  vonSchwebeteilchen
aus  Gasen  und  Dampfen,  DRP  Nr.  630452,  1934.
 358. 	Brandt  O.,  Freund  H.,  Hiede¬
mann  E.,  Zur  Theorie  der  akustischen  Koagula-
tion,  Kolloid.  Zs.,  77,  103  (1936).
 359. 	Brandt  O.,  Freund  H.,  Hiedemann
 E.,  Schwebstoffe  im  Schallfeld,  Zs.  f.  Phys.,  104,
'511  (1937).
 360. 	Brandt  O,,  Freund  H.,  Hiede¬
mann  E.,  Ober  die  Frequenzabhangigkeit  der
Schallabsorption  in  Aerosolen  im  akustischen
Obergangsgebiet,  Verh.  deutsch.  phys.  Ges.  (3),
 18, 	28  (1937).
 361. 	Brandt  O.,  Hiedemann  E.,  Ober  das
Verhalten  von  Aerosolen  im  akustischen  Feld,
Kolloid.  Zs.,  75,  129  (1936).
 362. 	Brundt  O.,  Hiedemann  E.,  The  Aggre¬
gation  of  Suspended  Particles  in  Gases  by  Sonic
and  Supersonic  Waves,  Trans.  Farad.  Soc.,  32,
1101  (1936).
 363. 	Branson  G.  N.,  Portable  Ultrasonic  Thick¬
ness  Gage,  Electronics,  21,  88  (1948).
 364. 	Бреслер  С.,  On  the  Mechanism  of  the  Oxyda-
tion  Effect  of  Ultrasonic  Vibrations,  Acta  phys.
chim.  USSR,  12,  323  (1940).
 365. 	Briggs  H.  B.,  A  Supersonic  Cell  Fluorome-
ter,  Journ.  Opt.  Soc.  Amer.,  30,  653  (1940);  31,
543  (1941).
 366. 	Briggs  H.  B.,  Johnson  J.  B.,  Ma¬
son  W.  P.,  Properties  of  Liquids  at  High  Sound
Pressure,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  664  (1947).
 367. 	В  r  i  1  1  о  u  i  n  L.,  Diffusion  ed  la  lumiere  et
des  rayons  X  par  un  corps  transparent  homogene;
influence  de  l'agitation  thermique,  Ann.  de  phys4
(9),  17,  88  (1922).
 368. 	В  r  i  1  1  о  u  i  n  L.,  La  diffraction  de  la  lumiere-
par  des  ultrasons,  Paris,  1933.
 369. 	В  r  i  1  1  о  u  i  n  L.,  Le  role  des  surfaces  absorban-
tes  dans  la  propagation  du  son,  Rev.  d'Acoustique,
 4, 	113  (1935).
 370. 	В  r  i  1  1  о  u  i  n  L.,  La  diffraction  de  a  lumiere-
par  des  ondes  elastiques;  verifications  ехрёптеп-
tales  recentes,  Paris,  1935.
 371. 	В  r  i  1  1  о  u  i  n  L.,  Sur  les  tensions  de  radiatiion,.
Ann.  de  phys.  (10),  4,  528  (1925);  Rev.  d'Acous-
tique,  5,  99  (1936).
 372. 	В  r  i  1  1  о  u  i  n  L.,  Diffusion  de  la  lumiere  par
les  liquides,  Journ.  de  phys.  et  rad.(7),  7,  15  (1936).
 373. 	В  r  i  1  1  о  u  i  n  L.,  La  chaleur  specifique  des-
liquides  et  leur  constitution,  Journ.  de  phys.  et
rad.  (7),  7,  153  (1936).
 374. 	В  г  о  h  u  1  t  S.,  Splitting  of  the  Haemocyanin
Molecule  by  Ultrasonic  Waves,  Nature,  140,
805  (1937).
 375. 	Brown  G.  B.,  On  Vortex  Motion  in  Gaseous
Jets  an  the  Origin  of  Their  Sensitivity  to  Sound,
Proc.  Phys.  Soc.,  47,  703  (1935).
 376. 	Browne  С.  O.,  Demonstration  of  High-fre¬
quency  Fluctuations  in  the  Intensity  of  a  Beam
of  Light,  Proc.  Phys.  Soc.,  40,  36  (1927).
 377. 	Bruner  H.,  Rindfleisch  H.,  Ober
die  biologische  Wirkung  von  Ultraschall,  Natur¬
wiss.,  34,  347  (1947).
 378. 	Brunt  G.  A.,  Supersonic  Equipment  Avai¬
lable  for  Finding  Flaws,  Factory,  105,  94  (1947).
 379. 	Bryson  H.  C.,  Ultraschallwellen  toten  Sei-
denraupenparasiten,  Discovery,  1,  206  (1938).
 380*.  В  u  с  h  t  a  1  a  V.,  Ultraschall-Therapie,#>  An-
wendungsbereich  und  Kontraindikationen,  Arztl.
Wchschr.,  3,  321  (1948).
 381. 	Buckingham  St.  A.,  An  Effect  of  High
Intensity  Sound  on  Cellulose  Fibers,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  7,  235  (1935).
 382. 	Buckingham  St.  A.,  Mahlen  von  Zellstoff
mit  Schall  hoher  Intensitat,  Paper  Ind.,  18,  749
 (1936).
 383. 	Bucks  K.,  Muller  H.,  Ober  einige
Beobachtungen  an  schwingenden  Piezoquarzen
und  ihrem  Schallfeld,  Zs.  f.  Phys.,  84,  75  (1933).
 384. 	Bugosh  J.,  Yeager  E.,  Hovorka
 F.,  The  Application  of  Ultrasonic  Waves  to  the
Study  of  Electrolytic  Solutions.  I.  A.  Modifications
of  Debye's  Equation  for  the  Determination  of
the  Masses  of  Electrolytic  Ions  by  Means  of  Ultra¬
sonic  Waves,  Journ.  Chem.  Phys.,  15,  592  (1947).

586
 Библиография
 385. 	Bull  Н.  В,  Sollner  К-,  Uber  Queck-
silberemulsionen,  die  mit  Hilfe  von  Ultrashall-
wellen  hergestellt  sind,  Kolloid.  Zs.,  60,  263  (1932).
 386.  Bundy  F.  P.,  Designe  of  Laminated  Magne-
tostrictive  Longitudinal  Oscillators,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  594  (1948).
 387.  Bundy  F.  P.,  Characteristics  of  Stepped-fre-
quency  Transducer  Elements,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  20, 	297 	(1948).
 388. 	Burger 	F. 	J., 	Sollner 	K-,  The  Action
 of  Ultrasonic  Waves  in  Suspensions,  Trans.  Farad.
Soc.,  32,  1598  (1936).
 -389. 	Burton 	Ch. 	J., 	A  Study  of 	Ultrasonic  Velo¬
 city  and  Absorption  in  Liquid  Mixtures,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  186  (1948).
 390. 	Burton 	E. 	F., 	Velocity  of 	Sound  in  Liquid
 Helium,  Nature,  141,  970  (1938).
 -391. 	Burton 	E. 	F., 	Pitt  A., 	McKinley
 D.  W.  R.,  Velocities  of  Ultrasonic  Sounds,  Na¬
ture,  137,  708  (1936).
 392. 	Busch  G.,  Die  Bedeutung  der  Ultraschallwir-
kung  fiir  die  microbiologische  Forschung,  Zs.
Bakteriol.,  142,  353  (1947).
 393. 	Buschmann  K.  F.,  Schafer  K.,  Die
StoBanregung  intramolekularer  Schwingungen  in
Gasen  and  Gasgemischen,  VIII.  Untersuchung
der  Anregbarkeit  verschiedener  Normalschwingun-
gen  auf  Grund  exakter  Schalldispersionsmessun-
gen,  Zs.  phys.  Chem.,  50,  73  (1941).
 394. 	В  u  В  W.,  Absorptionsmessungen  von  Ultra-
schallwellen  in  wasserigen  Losungen,  Ann.  d.
Phys.  (5),  33,  143  (1938).
 395. 	Butler  J.  B.,  Vernon  J.  B.,  Standing
Wave  Technique  of  Thickness  Measurements,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  18,  212  (1946).
 396. 	Butterworth  S.,  Electrically  Maintained
Vibrations,  Proc.  Phys.  Soc.,  27,  271  (1915).
 397. 	Butterworth  S.,  Smith  F.  D.,  The
equivalent  Circuit  of  the  Magnetostrictive  Oscilla¬
tor  Proc.  Phys.  Soc.,  43,  166  (1931).
 398. 	Byers  W.  H.,  Specific  Heats  of  Carbon  Tetra-
fluoride  from  Supersonic  Measurements,  Journ.
Chem.  Phys.,  11,  348  (1943).
 399. 	Cady  W.  G.,  The  Piezoelectric  Resonator,
Proc.  fnst.  Rad.  Eng.,  10,  83  (1922).
 400. 	Cady  W.  G.  ,  The  Piezoelectric  Resonator  and
the  Effect  of  Electrode  Spacing  Upon  Frequency,
Physics,  7,  237  (1936).
 401. 	Cady  W.  G.,  The  Longitudinal  Piezoelectric
Effect  in  Rochelle  Salt  Crystals,  Proc.  Phys.  Soc.,
 49, 	646  (1937).
 402. 	Cady  W.  G.,  Piezoelectricity,  An  Introduction
 to  the  Theory  and  Applications  of  Electromecha¬
nical  Phenomena  in  Crystals,  New  York,  1946.
(См.  перевод: 	Кэди  У.,  Пьезоэлектричество
 и  его  практические  применения,  ИЛ,  1949).
 403. 	С  a  d  у  W.  G.,  A  Shear  Mode  of  Crystal  Vibra
tion,  Phys.  Rev.  (2),  29,  617  (1927).
 404. 	Camp  L.,  Lamination  Destign  for  Magnetostric¬
tive  Electromechanical  Transducers.,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  616  (1948).
 405. 	Camp  L.,  The  Magnetostrictive  Radial  Vibra¬
tor,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  225,  289  (1948).
 406. 	Camp  L.,  Vincent  R.,  du  В  r  e  u  i  1  F.,
Design  and  Construction  of  a  100  kc  Magnetostric¬
tive  transducer,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,
 593, 	611  (1948).
 407. 	С  a  n  с  e  J.  P.,  Uber  die  Interferenzen  von  zwei
ebenen  planen  Ultraschallwellen,  Anwendung  der
 Erscheinung  auf  eine  neue  Methode  zur  Messung
der  Schallgeschwindigkeit,  Journ.  de  phys.  et  rad.
(7),  9,  308  (1938).
 408*.  Cantoni  G.,  M  о  r  g  a  n  t  i  G.,  Su  Fazione
biologica  degli  ultrasuoni.  I.  Esperienzi  su  Psam-
mechinus  microtuberculatus,  Boll.  Soc.  ital.  Biol,
sperim.,  12,  587  (1937).
 409. 	Carlin  B.,  Means  for  Supersonic  Inspection,
Amer.  Pat.  No.  2431862  (1947).
 410. 	Carlin  B.,  Supersonic  Wabe  Pentration  into
Materials,  Prod.  Eng.,  169  (1947).
 411. 	Carlin  B.,  Location  of  Internal  Defects  of
Plant  Equipment,  Amer.  Gas.  Assoc.  Monthly,
 29, 	No.  9  (1947);  The  Gas  World,  September  (1947).
 412. 	Carlin  B.,  Supersonic  Examination  of  Mate¬
rials,  Prod.  Eng.,  Oktober,  113  (1947).
 413. 	Carpenter  O.  R.,  Supersonic  Reflectoscope
and  Nonestructive  Testing  of  Welded  Pressure
Vessels,  Gas,  22,  50,  53  (1946).
 414. 	С  a  r  s  t  e  n  s  e  n  E.  L.,  F  о  1  d  у  L.  L.,  Pro¬
pagation  of  Sound  Through  a  Liquid  Containing
Bubbles,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  481  (1947).
 415. 	Case  Th.  W.,  Apparatus  for  Producing  High
Frequency  Mechanical  Vibrations,  Amer.  Pat.
No.  2278241,  1942.
 416. 	Cermak  P.,  Schoeneck  H.,  Dunkle
Streifen  in  den  Spektren  von  akustischen  und
optischen  Doppelgittern,  Ann.  d.  Phys.  (5),  26,
465  (1936).
 417*.  С  e  r  n  у  A.,  Liechti,  Wilbrandt
W.,  Untersuchungen  uber  Strahlenhamolyse,
Strahlentherapie,  72,  202  (1942).
 418. 	Cerovska  J.,  Circular  Ultrasonic  Grating
in  Liquids,  Nature,  140,  425  (1937).
 419. 	Cerovska  J.,  Les  phenomenes  optiques  sur
un  reseau  ultra-sonore  dans  Fouverture  circulaire
d'un  anneau  de  quartz,  Journ.  de  phys.  et  rad.  (7),
10,97  (1939).
 420. 	X  а  й  к  и  н  С.,  Uber  eine  direkte  Methode  zur
 Messung  von  kleinen  Damofungen  bei  Piezokristall-
resonatoren,  Journ.  draht.  Telegraphie,  35, 	6
 (1930).
 421. 	Chambers  L.  A.,  The  Emission  of  Visible
Light  from  Pure  Liquids  during  Acoustic  Excita¬
tion,  Phys.  Rev.  (2),  49,  881  (1936).
 422. 	Chambers  L.  A.,  Soft  Curd  Character  Indu¬
ced  in  Milk  by  Intense  Sound  Vibration,  Journ.
Dairy  Sci.,  19,  29  (1936).
 423. 	Chambers  L.  A.,  The  Emission  of  Visible
Light  From  Cavitated  Liquids,  Journ.  Chem.
Phys.,  5,  290  (1937).
 424. 	Chambers  L.  A.,  The  Influence  of  Intense
Mechanical  Vibration  on  the  Proteolytic  Activity
of  Pepsin,  Journ.  biol.  Chem.,  117,  639  (1937).
 425. 	Chambers  L.  A.,  Sound  Waves,  a  New  Tool
for  Food  Manufactures,  Food  Ind.,  10,  133  (1938).
 426. 	Chambers  L.,  Ashton  W.  H.,  Erniedrigung
der  Gerinnungsfahigkeit  der  Milch,.  Amer.  Pat.
No.  2091267,  1934.
 427. 	Chambers 	L. 	A., 	Flosdorf 	E. 	W.,
 The  Denaturation  of  Proteins  by  Sound  Waves  of
Audible  Frequencies,  Journ.  biol.  Chem.,  114,  75
 (1936).
 428. 	Chambers 	L. 	A., 	Flosdorf 	E. 	W.,
 Sonic  Extraction  of  Labile  Basterial  Constituents,
Proc.  Soc.  Exp.  Biol.  Med.,  34,  631  (1936).
 429. 	Chambers 	L. 	A., 	Flosdorf 	E. 	W.,
 Method  of  Extracting  Constituents  of  Living  Cells,
Amer.  Pat.  No.  2230997,  1941

Библиография
 587
 430. 	Chambers  L. 	A., 	Gaines 	N.,  Some
 Effects  of  Intense 	Audible 	Sound 	on  Living
 Organism  and  Cells,  Journ.  Cell.  Comp.  Physiol.,
 1, 	451  (1932).
 431. 	Chambers  L., 	G  a 	i  n  e 	s  N., 	Method  of
 Dispersion,  Amer.  Pat.  No.  1992938,  1935.
 432. 	Chambers  L.  A.,  Harvey  E.  N.,  So¬
me  Histological  Effects  of  Ultrasonic  Waves  on
Cells  and  Tissues  of  the  Fish  Lebistes  Reticulatus
and  on  the  larva  of  R;ana  Sylvatica,  Journ.  Morph.
Physiol.,  52,  155  (19l31).
 433. 	Chambers  L.  A.,  Weil  A.  J.,  Immuno¬
logical  Properties  of  a  Sonic  Extract  of  Pneumo¬
cocci,  Proc.  Soc.  Exp.  Biol.  Med.,  38,  924  (1938).
 434. 	Харизоменов 	В. 	K-> 	Модуляция  света
 на  ультразвуковых  волнах,  ЖЭТФ,  7,  844  (1937).
 434а.  Харизоменов  В.  К.,  Модуляция  света
ультразвуком,  ЖТФ,  5,  1518  (1935).
 435. 	Chilowsky  С.,  Langevin  Р.,  Рго-
cёdёs  et  appareils  pour  la  production  de  signaux
sousmarins  diriges  et  pour  la  localisation  a  di¬
stance  d'obstacles  sous-marins,  Fr.  pat.  n.  502913,
1916.
 436. 	Christensen  R.  J.,  Samisch  R.,
 Effect  of  High  Frequency  Sound  Waves  on  Oxidase
Activity,  Plant.  Physiol., 	9, 	385  (1934).
 437. 	С  i  а  с  с  i  a 	A.,  Generatori 	di  ultrasuoni,  Rass.
 P.T.T.,  11, 	232  (1939).
 438. 	С  i  t  t  e  r  t 	P.  H.,  van, 	Zur  Theorie  der  Licht-
 beugung  an  Ultraschallwellen,  Physica,  4,  590
 (1937).
 439. 	Claeys  J.,  Errera  J.,  Sack  H.,  Ab¬
sorption  des  ultra-sons  dans  les  liquides,  Compt.
Rend.,  202,  1493  (1936).
 440. 	Claeys  J.,  Errera  J.,  Sack  H.,  Absorp¬
tion  of  Ultrasonic  Waves  in  Liquids,  Trans.  Farad.
Soc.,  33,  136  (1937).
 441. 	Claeys  J.,  Errera  J.,  Sack  H.,
Quelques  remarques  sur  Tabsorption  des  ultrasons
dans  des  tubes,  Bull.  Belgique  (5),  23,  659  (1937).
 442. 	Clair  H.  W.,  Sonic  Flocculator  as  a  Fume  Sett¬
ler:  Theory  and  Practic,  U.  S.  Dep.  Interior  Bur.
Mines  Rep.  Invest.  3400,  51  (1938).
 443. 	Clair  H.  W.,  Sonic  Flocculator  and  Method
of  Flocculating  Smoke  of  the  Like,  Amer.  Pat.
No.  2215484,  1940.
 444. 	Clair  H.  W.  St.,  An  Electromagnetic  Sound
Generator  for  Producing  Intense  High  Frequency
Sound,  Rev.  Sci.  Instr.,  12,  250  (1941).
 445. 	Clair  H.  W.  St.,  Flocculation  of  Aerosols  by
High  Frequency  Sound,  Conference  on  Metallur¬
gical  Research  by  Staff  of  Metallurgical  Division,
Bur.  of  Mines,  May,  1940.
 446. 	Clair  H.  W.  St.,  Spendlove  M.  J.,
Potter  E.  V.,  Flocculation  of  Aerosols  by
Intense  High-frequency  Sound,  Bur.  of  Mines,
Rep.  of  Investigations,  4218,  27  (1948).
 447. 	С  1  a  s  о  n  С.  B.,  Supersonic  Plate  Testing,  Wel¬
ding  Eng.,  31  (1946).
 448. 	Claus  B.,  Improvements  in  and  Relating  to
Methods  of  Producing  Photographic  Emulsions
and  Apparatus  Therefore,  Brit.  Pat.  No.  417453,
1934;  No.  417454,  1934.
 449. 	Claus  B.,  Uber  die  Wirkung  ultraakustischer
Schwingungen  auf  photographische  Emulsionen,
Zs.  techn.  Phys.,,  15,  74  (1934).
 450. 	Claus  B.,  Ober  eine  neue  Methode  zur  Erzeu-
gung  hochdisperser  Zustande,  Zs.  techn.  Phys.,
 16, 	80  (1935).
 451. 	С  1  a  u  s  B.,  Eine  neue  Methode  zur  Erzeugung
hochdisperser  Zustande,  DRP  Nr.  663927,  1934.
 452. 	Claus  B.,  Ober  ein  neues  Verfahren  zur  Erzeu¬
gung  photographischer  Halogensilbergelatineemul-
sionen,  Zs.  techn.  Phys.,  16,  109  (1935).
 453. 	Claus  B.,  Ein  neues  Zerstaubungsgerat,  Zs.
techn.  Phys.,  16,  202  (1935).
 454. 	Claus  B.,  Schmidt  E.,  Ober  die  Erzeu¬
gung  disperser  Metallzustande  durch  Ultraschall,
Kolloid.  Beihefte,  45,  41  (1936).
 455. 	Clausen  F.,  Bronck.,  Einrichtung  zur
Zerlegung  oder  Zusammensetzung  des  Bildes  fur
die  Zwecke  des  Fernsehens  oder  der  Bildubertra-
gung  mittels  elektromagnetischer  Wellen,  DRP
Nr.  474869,  1927.
 456. 	С  1  a  u  s  e  r  H.  R.,  Supersonic  Inspection  of
Materials,  Matls.  and  Methods,  24,  379  (1946).
 457. 	Cochran  D.,  S  a  m  s  e  1  R.  W.,  Ultraso¬
nics,  A  Method  of  Determining  the  Acoustic  Pro¬
perties,  Absorption  and  Velocity  for  Materials  to
be  Used  as  Ultrasonic  Windows,  Lenses  and  Re¬
flectors,  Gen.  Electr.  Rev.,  47,  39  (1944).
 458. 	Coi  1  e  R.  C.,  Eigenfrequenzen  von  magneto-
striktiven  Staben,  Electronics,  20,  130  (1947).
 459. 	Colwell  R.  C.,  Chladni  Figures  on  Square
Plates,  Journ.  Franklin  Inst.,  221,  635  (1936).
 460. 	Colwell  R.  С.,  H  i  1  1  L.  R.,  The  Ultrasonic
Vibration  of  Small  Plates,  Science,  82,  283  (1935).
 461. 	Colwell 	R. 	C., 	Hill 	L. 	R., 	Mechanical
 Vibrations  at  Radio  Frequencies,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  8,  60  (1936).
 462. 	Colwell 	R. 	C., 	Hill 	L. 	R., 	The  Magne-
 tostrictive  Oscillation  of  Quartz  Plates,  Journ.
Appl.  Phys.,  8,  68  (1937).
 463. 	Condon 	E. 	U., 	Note 	on 	the 	Velocity  of
 Sound,  Amer.  phys.  Teach.,  1,  18  (1933).
 464:i:.  Conte  E.,  D  e  1  о  r  e  n  z  i  E.,  Azioni  bio-
logische  degli  ultrasuoni,  Atti  Congr.  naz.  Radio-
biol.,  4,  195  (1940).
 465*.  Conte  E.,  Delorenzi 	E., 	EinfluB  des
 Druckes  auf  die  biologische  Wirkung  des  Ultra¬
schalles,  Boll.  Soc.  ital.  Biol,  sperim.,  15,  758
(1940).
 466. 	Corey  V.  B.,  Adiabatic  Compressibilities  of
Some  Aqueous  Ionic  Solutions  and  Their  Variation
with  Indicated  Liquid  Structure  of  the  Water,
Phys.  Rev.  (2),  64,  350  (1943).
 467. 	С  о  s  m  a  n  С.  М.,  Ultrasonics,  A  New  Metallur¬
gical  Tool,  Iron  Age,  147,  48  (1941);  Metal  Ind.
(London),  59,  106  (1941).
 468. 	Cremer  L.,  Theorie  der  Schalldammung  dtin-
ner  Wande  bei  schragem  Einfall,  Akust.  Zs.,  7,  81
(1942).
 469. 	Crews  S.  К.,  Ну  mas  F.  C.,  Vibrating  Air
Column  of  High  Frequency,  Nature,  124,  793  (1929).
 470. 	Cronsioe  D.,  Insektenverilgung.  Fr.  pat.
No.  807000,  1936.
 471. 	Curie  J.,  Curie  P.,  Dёvelopment  par
pression  de  1'ё1ес!псйё  polaire  dans  les  cristaux
l^miedres  a  faces  incliness,  Copmt.  Rend.,  91,
294  (1880).
 472. 	Curie  J.,  Curie  P.,  Contract  ons  el  dilata¬
tions  produits  par  des  tensions  ёlectriques  dans  les
cristaux  hemiedres  a  faces  inclinees,  Compt.
Rend.,  93,  1137  (1881).
 473. 	Curtis  R.  W.,  An  Experimental  Determina¬
tion  of  Ultrasonic  Absorption  and  Reflection  Coef¬
ficients  in  Air  and  in  Carbon  Dioxide,  Phys.  Rev.
(2),  46,  811  (1934),

588
 Библиография
 474. 	Czarniecki  F.,  Ultraschallwellen  und  ihre
Anwendung  fur  Unterwassermessungen,  Przeglad
elektrotechn.,  20,  387  (1938).
 475. 	Czerlinsky  E.,  Ober  die  Ausbreitung  von
Ultrasshallewellen  in  Drahten,  Akust.  Zs.,  7,  12
 (1942).
 476. 	Czerlinsky  E.,  Zerstorungsfreie  Sperrholz-
priifung  mit  Ultraschall,  Deutsche  Luftfahrtfor-
schung,  Untersuchungen  und  Mitt.,  Nr.  1042,  1943.
 477. 	Czerlinsky  E.,  Zerstorungsfreie  Lagerpru-
fung  mit  Ultraschall,  Deutsche  Luftfahrtforschung,
Untersuchungen  und  Mitt.,  Nr.  1069,  1943.
 478. 	Damkohler  G.,  Isentropische  Zustandsan-
derungen  in  dissoziierenden  Gasen  und  die  Methode
der  Schalldispersion  zur  Untersuchung  sehr  schneller
homogener  Gasreaktionen,  Zs.  Elektrochem.,  48,
62  (1942).
 479. 	Damkohler  G.,  Schalldispersion  in  schnell
reagierenden  Systemen,  Naturwiss.,  31,  305  (1943).
 480. 	Dangers  H.  W.,  Ober  die  Eigenschaften
durch  Ultraschallwellen  in  Gelatine  peptisierten
Halogensilbers,  Zs.  f.  Phys.,  97,  34  (1935).
 481. 	Daniewski  W.,  Etude  sur  la  formation
d'emulsions  sous  l'influence  de  vibrations  ultra¬
sonores,  Acta  phys.  polon.,  2,  45  (1933).
 482. 	Данилов  В.  И.,  Теверовский  Б.  М.,
 О 	зарождении  центров  кристаллизации  в  пере¬
охлажденной  жидкости,  ч.  II.  Кристаллизация
органических  веществ  в  ультразвуковом  поле,
ЖЭТФ,  10,  1305  (1940).
 483. 	Данилов  В.  И.,  Плужник  Е.  Е.,
Теверовский  Б.  М.,  О  зарождении  цент¬
ров  кристаллизации  в  переохлажденной  жид¬
кости,  I.  Кристаллизация  пиперина  в  ультра¬
звуковом  поле,  ЖЭТФ,  9,  66  (1939).
 484. 	David  Е.,  Intensitatsformeln  zur  Lichbeugung
an  schwachen  Ultraschallwellen,  Verh.  deutsch.
phys.  Ges.  (3),  17,  8  (1936);  Phys.  Zs.,  38,  587
 (1937).
 485. 	David  E.,  Anschauliche  Betrachtungen  zur
Lichtbeugung  an  schwachen  Ultraschallwellen,
Phys.  Zs.,  38,  592  (1937).
 486. 	David  E.,  Theorie  der  optischen  Ultraschall-
absorptionsmessungen,  Phys.  Zs.,  41,  37  (1940).
 487*.  Davis,  Halovell,  Biological  and  Psycho¬
logical  Effects  of  Ultrasonics,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  20,  589,  605  (1948).
 488. 	Dawson  L.  H.,  Piezoelectricity  of  Crystal
Quartz,  Phys.  Rev.  (2),  29,  532  (1927).
 489. 	Давыдов  Г.  K-,  Действие  ультразвука  на
семена  сахарной  свеклы,  ДАН  СССР,  29,  491
(1940).
 490. 	Debye  P.,  Schallwellen  als  optische  Gitter,
Leipz.  Ber.,  84,  125  (1932).
 491. 	Debye  P.,  Zerstreuung  von  Licht  durch  Ultra¬
schallwellen,  Phys.  Zs.,  33,  849  (1932).
 492. 	Debye  P.,  A  Method  for  Determination  of  the
Mass  of  Electrolytic  Ions,  Journ.  Chem.  Phys.,  1,
13  (1933).
 493. 	Debye  P.,  Die  Kompressibilitat  von  Ionenlo-
sungen,  Zungger-Festschrift,  Zurich,  1934,  S.  877.
 494. 	Debye  P.,  Die  quasikristalline  Struktur  von
Flussigkeiten,  Zs.  Elektrochem.,  45,  174  (1939).
 495. 	Debye  P.,  Sack  H.,  Coulon  F.,  Expe¬
riences  sur  la'  diffraction  de  la  lumiere  par  les
ultrasons,  Compt.  Rend.,  198,  922  (1934).
 496. 	Debye  P.,  Sears  F.  W.,  Scattering  of
Light  by  Supersonic  Waves,  Proc.  Nat.  Acad.  Sci.
Wash.,  18,  409  (1932).
 497. 	D  e  L  a  n  о  R.  B.,  Supersonic  Method  of  Tes¬
ting,  Electronics,  19,  132  (1946).
 498*.  Delorenzi  E.,  Azione  di  ultrasuoni  si  cel¬
lule  cultivate  in  vitro,  Boll.  Soc.  ital.  Biol,  sper.,
 13, 	55  (1938).
 499*.  Delorenzi  E.,  Comportamento  di  ressuti
coltivati  in  vito  sotto  l'azione  di  ultrasuoni,  Med.
sper.  Arch,  ital.,  6,  295  (1940).
 500. 	Delorenzi  E.,  Wirkung  von  Ultraschall
auf  Froschlarven,  Boll.  Soc.  ital.  Biol,  sperim.,  15,
756  (1940).
 501. 	Demann  W.,  As  bach  H.  R.,  Chemi¬
sche  Wirkung  des  Ultraschalls,  Techn.  Mitt.  Krupp,
 1, 	12  (1940).
 502. 	Denier  A.,  Ultrasonoscope  in  Medicine,
Compt.  Rend.,  222,  785  (1946).
 503*.  Denier  A.,  Les  ultrasons;  leurs  applications-
au  diagnostic:  Ultra-Sonoscopie  et  a  la  therapeu-
tique:  Ultra-Sonotherapie,  La  Presse  medicale,  307
 (1946);  Journ.  Radiol,  et  Electroradiol.;  27,  481
 (1946).
 504. 	Derenzini  Т.,  Giacomini  A.,  Dipen-
denza  della  velocita  degli  ultrasuoni  dalla  tempera-
tura  nella  mescolanza  alcool  etilico-tetracloruro  di
carbonio,  Ric.  Sci.,  13,  27  (1942).
 505. 	Derenzini  Т.,  Giacomini  A.,  Sulla
velocita  di  propagazione  degli  ultrasuoni  nella
mescolanza  alcool  metilico-tetracloruro  di  carbo¬
nio.  Ric.  Sci.,  13,  242  (1942).
 506*.  Dernnova  K.  A.,  Titov  A.  I.,  The
Influence  of  Ultra-sounds  on  the  Ear  of  Animals.
Zs.  usn.  Bol.,  16,  104  (1939).
 507. 	D  e  s  с  h  С.  H.,  S  p  г  о  u  1  e  D.  O.,  Daw¬
son  W.  J.,  The  Detection  of  Cracks  in  Steel  by
Means  of  Supersonic  Waves,  Journ.  Iron  Steel
Inst.,  153,  319  (1946);  Welding  Res.  Suppl.,  12,
 1  (1947);  Appl.  Mech.  Rev.,  1,  105  (1948).
 508. 	Deubner  A.,  Uber  die  Dispersion  des  Ultra¬
schalls  in  Flussigkeiten,  Angew.  Chem.,  51,  471
 (1938).
 509. 	Dice  J.  W.,  Location  of  Internal  Defects  by
;  Supersonics,  Instruments,  19,  718  (1946).
 510. 	Dieckmann  F.,  Ober  die  Fortpflanzungsge-
schwindigkeit  der  von  einem  Poulsenlichtbogen
ausgesandten  kurtzwelligen  Schallstrahlen,  Ann.
d.  Phys.  (4),  27,  1066  (1908).  _
 511. 	Diessbacher  М.,  Der  O-Strahler  von  Miil-
wert,  Mschr.  Ohrenheilkde,  66,  1392  (1932).
 512. 	Diessbacher  М.,  Cura  della  dimunizione
cronica  d'utito  con  onde  sonore  ad  alta  frequenza,
Valsalva,  8,  133  (1932).
 513. 	D  i  j  1  .  B.,  Erzeugung  und  Fortpflanzung  von
Ultraschall  in  Wasser,  Nederl.  Radiogenootsch.,
 10, 	57  (1942).
 514. 	Dixon  H.  B.,  Greenwood  G.,  On  the
Velocity  of  Sound  in  Mixtures  of  Gases,  Proc.
Roy.  Soc.  A109,  561  (1925).
 515. 	Dobberstein  A.,  Piezoelektrizitat  von
Quarz  in  fliissiger  Luft,  Naturwiss.,  24,  414
 (1936).
 516. 	Doederlein  W.,  Ober  die  exakte  Bestim¬
mung  der  oberen  Horgrenze  mittels  der  Galton-
Pfeife.  Beitr.  Anat.,  Physiol.  Pathol,  d.  Ohres,
 17, 	81  (1921).
 517. 	Dor  sing  K-,  Messung  der  Geschwindigkeit
des  Schalles  in  Rohren  und  des  Verthaltnisses  der
beiden  spezifischen  Warmen  des  Athers  mit  Hilfe
Kundtscher  Staubfigure,  Ann.  d.  Phys.  (4),  25*
227  (1908).

Библиография
 589
 518. 	Doerffler  Н.,  Beigungs-  und  Transversal-
schwingungen  piezoelektrisch  angeregter  Quarz-
platten,  Zs.  f.  Phys.,  63,  30  (1930).
 519. 	DognonA.,  DognonE.,  BiancaniH.,
Chaleur  et  ultra-sons,  Rev.  Physiotherapie,
 14, 	280  (1938).
 520. 	Dognon  A.,  Dognon  E.,  Biancani
 H.,  Les  ultra-sons  et  leurs  actions  biologiques,
Radiologica,  3,  40  (1938).
 521. 	Dognon  A.,  Florisson  C.,  Ultrasonic
Generators  for  Laboratory  Use.  Some  Examples
of  Physical  and  Chemical  Applications,  Bull.  soc.
chim.  biol.,  27,  97  (1945).
 522. 	Домбровский  П.  И.,  Действие  упругих
колебаний  на  вязкость  жидкостей.,  Совещание
по  вязкости  жидкостей  и  коллоидных  растворов
АН  СССР  (Отделение  техн.  наук,  Инст.  машино¬
ведения),  2,  68  (1944).
 523. 	Donovan  R.  Ch.,  Verfahren  zum  Entkeimen
von  Fliissigkeiten  mittels  Ultraschall,  Ungar.  Pat.
Nr.  104544,  1931;  Brit.  Pat.  No.  356783,  1931.
 524. 	Doraiswami  M.  S.,  Elastic  Constants  of
Magnetite,  Pyrite  and  Chromite,  Proc.  Iindian
Acad.  Sci.,  A25,  413  (1947).
 525. 	Dorsey  H.  G.,  The  Dorsey  Fathometer,  Journ.
Wash.  Acad.,  25,  469  (1935).
 526. 	Drumhel  ler  С.  E.,  Schilling  H.  K.,
T  h  г  о  p  e  H.  A.,  Correlations  Between  Ultra¬
sonic  and  Micrometeorological  Phenomena,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  18,  246  (1946).
 527. 	Due  a  L  o,  Proprietes  piezo-chi  mi  ques  des  ultra-
sons  centrifugeuse  ultrasonore,  Catalyseurs  phy¬
siques,  Nature,  Paris,  3036,  274  (1938).
 528. 	D  u  d  e  1  1  A.,  Uber  schnelle  Stromveranderungen
in  einem  Gleichstromflammenbogen,  Phys.  Zs.,  2,
 425, 	440  (1901);  Elektrician,  46,  269,  310  (1900).
 529. 	Diirener  Metallwerke  A.  G.,  Berlin-Borsigwalde:
Herstellung  von  Barren  und  Platten  aus  feinkor-
nigem  gas-  und  seigerungsfreiem  Metall  bes.  Leicht-
metall.  Belg.  Pat.  Nr.  446158,  1942.
 530. 	Diirener  Metallwerke  A.  G.,  Berlin-Borsigwalde:
Herstellung  von  gasferein  GuBstucken  bes.  aus
Leichtmetall  und  seinen  Legierungen,  Belg.  Pat.
Nr.  446180,  1942.
 531. 	Dugan  J.,  Supersonic  Inspection  for  (nternal
Fissures  in  Cast  Rolls,  Steel.,  121,  80,  95,  97  1947).
 532. 	D  ungen  F.  H.  van  den,  La  vitesse  duson  dans
les  gaz,  Bull.  Cl.  Sci.  Acad.  Roy.  Belgique  (5),
 19, 	1180  (1933).
 533. 	Dussik  K.,  Ober  die  Moglichkeit,  hochfre-
quente  mechanische  Schwingungen  als  diagnosti-
sches  Hilfsmittel  zu  verwenden,  Zs.  Neurol.,  174,
153  (1942).
 534. 	D  u  t  t  E.  E.,  Procede  et  appareil  de  traitement
electro-chi  mi  que,  Fr.  pat.  no.  749007,  1933.
 535. 	D  u  t  t  a  A.  K.,  Uber  die  Dispersion  des  Ultra-
schalles  in  Fliissigkeiten,  Phys.,  Zs.,  39,  186  (1938);
Trans.  Bose  Res.  Inst.  Calcutta,  12,  115  (1937).
 536. 	Dutta  A.  K.,  Ghosh  В.  B.,  Propagation
of  Elastic  Waves  Through  Electrolytic  Solutions,
Indian  Journ.  Phys.,  17,  19  (1943).
 537. 	Dvorak  V.,  Uber  einige  neue  Staubfiguren,
Pogg.  Ann.  Phys.,.  153,  102  (1874).
 538. 	Dvorak  V.,  Ober  eine  neue  einfache  Art  der
Schlierenbeobachtung,  Wiedem.  Ann.  Phys.,  9,
502  (1880).
 539. 	Dwyer  R.  J.,  The  Persistence  of  Molecular
Vibration  in  Collisions,  Journ.  Chem.  Phys.,  7,
40  (1939).
 540. 	Dye  W.  D.,  The  Piezo-electric  Quartz  Resonator
and  its  Equivalent  Electrical  Circuit,  Proc.  Phys.
Soc.,  38  399  (1926).
 541. 	Dye  W.  D.,  The  Modes  of  Vibration  of  Quartz
Piezoelectric  Plates  as  Revealed  by  an  interiero-
meter,  Proc.  Roy.  Soc.,  A138,  1  (1932).
 542. 	Dyke  K.  S.  van,  The  Piezoelectric  Resonator
and  its  Equivalent  Network,  Proc.  Inst.  Rad.
Eng.,  16,  742  (1938).
 543. 	Dyke  K.  S.  van,  A  Determination  of  Some  of
the  Properties  of  the  Piezoelectric  Quartz  Resona¬
tor,  Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  23,  386  (1935).
 544. 	Dyke  K,  S.  van,  Some  Unusual  Demonstra¬
tion  With  Piezoelectric  Resonators,  Phys.  Rev.  (2),
53,  686  (1938).
 545  Dyke  K.  S.  van,  Hagen  J.  P.,  Decrement
Investigations  of  Quartz  Resonators,  Phys.  Rev.
 (2),  46,  939  (1934).
 546. 	Dykgraaf,  Sven,  Die  Sinneswelt  der  Fle-
dermause,  Experientia,  2,  438  (1946).
 547. 	Dyroff  R.,  Horvath  J.,  Ultraschallwir-
kung  beim  menschlichen  Sarkom,  Strahlenthera-
pie,  75,  126  (1944).
 548. 	Edelmann  M.  Th.,  Studien  uber  die  Erzeu-
gung  sehr  hoher  Tone  vermittels  der  Galtonpfeife,
Ann.  d.  Phys.  (4),  2,  469  (1900).
 549. 	Ehret  L.,  Hahnemann  H.,  Ein  neuer
Schall-  und  Ultraschallgeber  zur  Erzeugung  starker
Intersitaten  in  Gasen,  Zs.  techn.  Phys.,  23,  245
 (1942).
 550. 	Einstein  A.,  Schallausbreuitung  inteilweise
dissoziierten  Gasen,  Sitz.-Ber.  Berl.  Akad.,  380,
(1920).
 551*.  E  k  e  r  t  F.,  Biologische  Wirkungen  rdes  Ultra-
schalls,  Munch,  med.  Wschr.,  89,  895  (1942).
 552. 	Electroacoustic  G.  m.  b.  H.,  Kiel:  Unterwasser-
schallempfanger,  DRP  Nr.  668567.
 553. 	Эльпинер  И.  E.,  Шейнкер  А.  П.По¬
лучение  ультразвуковыми  волнами  эндотоксинов
(культуры  палочки  коклюша),  Бюлл.  эксп.  биол.
в  мед.,  22,  51  (1946).
 554. 	Emslie  A.  G.  Huntington  Н.  В.,
Shapiro  Н.,  Benfield  А.  Е.,  Ultraso¬
nic  Delay  Lines,  II,  Journ.  Franklin  Inst.,  245,
 101 	(1948).
 555. 	Epstein  L.  F.,  Andersen  W.  M.  A.,
Harden  L.  R.,  High  Intensity  Ultrasonics:
the  Power-Output  of  a  Piezoelectric  Quartz  Cristal,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  248  (1947).
 556. 	Erbring  H.,  Broese  S.,  Vibrationsvisko-
simetriche  Messungen  an  konzentrierten  Suspen-
sionen,  Kolloid.  Zs.,  100,  332  (1942).
 557. 	Erdmann  D.  C.,  Supersonic  Flaw  Detectors,
Amer.  Electr.  Eng.  Trans.,  67,  182  (1948).
 558. 	Erni  H.,  Anwendungen  des  Ultraschalles  im
Materialpriifungswesen,  Techn.  Rdsch.,  38,
Nr.  45,  17  (1946).
 559. 	Ernst  P.  G.,  Ultrasonic  Lenses  and  Trans¬
mission  Plates,  Journ.  Sci.  Instr.,  22, 	238
 (1945).
 560. 	Ernst  P.  J.,  A  Peculiar  Supersonic  Effect  on
a  Binary  Mixture  of  Liquids,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  19,  372  (1947).
 561. 	Ernst  P.  J.,  Measurement  and  Specification
of  Ultrasonic  Lenses,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 19, 	474  (1947).
 562. 	Erwin  W.  S.,  The  Sonigage,  a  Supersonic  Con¬
tact  Instrument  for  Thickness  Measurement,  Steel,
 116, 	131  (1945).

590
 Библиография
 563. 	Erwin  W.  S.  ,  Supersonic  Measurement  of  Me¬
tal  Thickness,  Iron  Age,  154,  59  (1944);  Ind.  and
Coal  Trades  Res.,  150,  435  (1946).
 564. 	Edwin  W.  S.,  Rassweiler  G.  М.,  Ultra¬
sonic  Resonance  Applied  to  Nondestructive  Testing,
Rev.  Sci.  Instr.,  18,  750  (1947).
 565. 	Erwin  W.  S.,  Rassweiler  G.  М.,  The
Automatic  Sonigage.  A  New  Ultrasonic  Testing
Instrument,  Iron  Age,  160,  48  (1947).
 566. 	E  s  m  a  г  с  h  W.,  R  u  m  m  e  1  T  h.,  В  e  u-
t  h  e  r  K.,  Uber  Entgasung  von  Leichtmetallegie-
rungen  durch  Schallschwingungen,  Wiss.  Veroff.
Siemens-Werk.,  Werkstoffsonderheft,  78,  1940.
 567. 	E  pcke  n  A.,  Theoretische  und  praktische  Prob-
leme  auf  dem  Gebiete  der  Reaktionskinetik,  Abh.
Ges.  Wiss.  Gottingen,  Kl.  3,  Heft  18,  26  (1937).
 568. 	E  u  с  к  e  n  A.,  Uber  die  Wasserstruktur,  Nachr.
Akad.  Wiss.  Gottingen,  Math.  phys.  Kl.,  38,  1946.
 569. 	Eucken  A.,  Aybar  S.,  Die  Stofianregung
intramolekularer  Schwingungen  in  Gasen  und
Gasgemischen,  VI;  Schallabsorptions-  und  Disper-
sionsmessungen  an  CH4,  COS  und  ihren  Mischun-
gen  mit  Zusatzgasen,  Zs.  phys.  Chem.,  B46,  195
(1940).
 570. 	Eucken  A.,  Becker  R.,  DerUbergangvon
Translations-  in  Schwingungsenergie  beim  Zusam-
menstofi  verschiedenartiger  Molekeln  auf  Grund
von  Schalldispersionsmessungen,  Zs.  phys.  Chem.,
B20,  467  (1933).
 571. 	E  u  с  к  e  n  A.,  Becker  R.,  Die  Stofianregung
intramolekularer  Schwingungen  in  Gasen  und
Gasmischungen  auf  Grund  von  Schalldispersions-
messungen,  I.  Versuchsmethodik  und  Auswertung
bei  exakten  Messungen  der  Schallgeschwindigkeit
im  Ultraschallgebiet,  Zs.  phys.  Chem.,  B27,  219
 (1934).
 572. 	Eucken  A.,  Becker  R.,  Die  Stofianre-
gung  intramolekularer  Schwingungen  in  Gasen  und
Gasgemischen  auf  Grund  von  Schalldispersionsmes-
sungen,  II.  Die  Schalldispersion  bei  verschiedenen
Temperaturen  in  Chlor  und  Kohlendioxyd,  Zs.
phys.  Chem.,  B27,  235  (1934).
 573. 	Eucken  A.,  Giittner  W.,  Die  ther-
mische  Hysterese  bei  der  Umwandlung  des  Bromwas-
serstoffes  bei  89°  abs.,  Gottinger  Nachr.  (2),  2,  167
 (1937).
 574. 	Eucken 	A., 	Jaacks 	H., 	Die  StoBanre-
 gung  intramolekularer  Schwingungen  in  Gasen
und  Gasgemischen  auf  Grund  Schalldispersionsmes-
sungen,  III.  Messungen  an  Stickoxydul,  Zs.  phys.
Chem.,  B30,  85  (1935).
 575. 	Eucken 	A., 	Kuchler 	L., 	Zur  Frage  der
 Stofianregung  intramolekularer  Schwingungen.
Phys.  Zs.,  39,  831  (1938);  Zs.  techn.  Phys.,  19,
517  (1938).
 576. 	Eucken 	A., 	Mu  ске  O.,  Becker  R.,
 Die  Einstelldauer  der  Schwingungswarme  zweiato-
miger  Molektile,  Naturwiss.,  20,  85  (1932);  Zs.
phys.  Chem.,  B18,  167  (1932).
 577. 	Eucken 	A., 	Numann 	E., 	Die  Stofian-
 regung  intramolekularer  Schwingungen  in  Gasen
und  Gasgemischen,  IV.  Schalldispersions-  und
Absorptionsmessungen  an  C02  und  N20  bei  hohen
Temperaturen,  Zs.  phys.  Chem.,  B36,  163  (1937).
 578. 	Euler  H.  v.,  Skarzynski  B.,  Einwirkun-
gen  von  Ultraschallwellen  auf  Hefe,  Naturwiss.,
31,  389  (1943).
 579. 	Everest  F.  A.,  Young  R.  W.,  John¬
son  M.  W.,  Acoustical  Characteristics  of  Noise
 Produced  by  Snapping  Shrimp.,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  137  (1948).
 580. 	Extermann  R.,  Diffraction  of  Light  by
Ultrasonic  Waves,  Nature,  138,  843  (1936).
 581. 	Extermann  R.,  Theorie  de  la  diffraction
de  la  lumiere  par  des  ultra-sons,  Helv.  phys.  Acta,.
 10, 	185  (1937).
 582. 	Extermann  R.,  Wannier  G.,  Theorie
de  la  diffraction  de  la  lumiere  par  les  ultra-sons,
Helv.  phys.  Acta,  9,  520  (1936).
 583. 	Extermann  R.,  W  e  i  g  1  e  J.,  Reflextion
de  Bragg  sur  un  milieu  perturbe  par  des  ultrasons,
Compt.  Rend.  Soc.  phys.  de  Geneve,  54,  142  (1937).
 584. 	Falkenhagen  H.,  Bachem  Ch.,  Zur
Kompressibilitat  starker  Elektrolyte,  Zs.  Elektro-
chem.,  41,  570  (1935).
 585. 	Falkenhagen  H.,  Bachem  Ch.,  Com¬
pressibility  of  Electrolytic  Solutions,  Nature,
 135, 	830  (1935).
 586. 	F  a  у  R.  D.,  Plane  Sound  Waves  of  Finite  Ampli¬
tude,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  3,  223  (1931).
 587. 	Fay  R.  D.,  Non-specular  Reflection  of  Sound
From  Submerged  Plates,  Techn.  Memor.  No.  7
of  Acoust.  Labor.,  Massachusetts  Institute  of
Technology,  1946;  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 20, 	582  (1948).
 588. 	Fein  L.,  An  Ultrasonic  Unterwater  «Pointsource»
Probe,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  590  (1948).
 589. 	Fein  L.,  Ultrasonic  Radiation  From  Curved
Quartz  Crystals,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,
583  (1948).
 590. 	Fessenden  R.  A.,  Method  of  and  Apparatus
for  Obtaining  Increases  Circulation,  Amer.  Pat.
No.  1318740,  1918.
 591. 	Field  G.  S.,  Velocity  of  Sound  in  Tubes;  Ul¬
trasonic  Method,  Nature,  128,  117  (1931).
 592. 	Field  G.  S.,  Longitudinal  and  Radial  Vibra¬
tions  in  Liquids  Contained  in  Cylindrical  Tubes,
Canad.  Journ.  Res.,  5,  131  (1931).
 593. 	F  i  e  1  d  G.  S.,  Velocity  of  Sound  in  Cylindrical
Rods.,  Canad.  Journ.  Res.,  5,  619  (1931).
 594. 	Field  G.  S.,  Longitudinal  Waves  in  Cylinders
of  Liquid  in  Hollow  Tubes  and  in  Solid  Rods.,
Canad.  Journ.  Res.,  11,  254  (1934).
 595. 	Field  G.  S.,  Vibrations  in  Solid  Rods  and
Disks,  Canad.  Journ.  Res.,  8,  563  (1933).
 596. 	Field  G.  S.,  The  Resonant  Radial  Frequencies
of  a  Cylinder  With  any  Wall  Thickness,  Canad.
Journ.  Res.,  17,  141  (1939).
 597. 	Field  G.  S.,  Dispersion  and  Selectvie  Absorp¬
tion  in  the  Propagation  of  Ultrasound  in  Fluids
Contained  in  Tubes,  Canad.  Journ.  Res.,  17,
197  (1939).
 598. 	Field  G.  S.,  Dispersion  of  Supersonic  Waves,
in  Cylindrical  Rods.,  Phys.  Rev.  (2),  57,  1188
(1940).
 599. 	Field  G.  S.,  Boyle  R.  W.,  Dispersion
and  Selective  Absorption  in  the  Propagation  of
Ultrasound  in  Liquids  Contained  in  Tubes,  Canad.
Journ.  Res.,  6,  192  (1932).
 600. 	Findlay  J.  C.,  Pitt  A.,  Grayson
Smith  H.,  Wilhelm  J.  O.,  The  Velocity
 о 	Sound  in  Liquids  Helium,  Phys.  Rev.  (2),  54,
506  (1938);  56,  122  (1939).
 601. 	Finney  W.  J.,  Experimental  Investigation
of  Non-secular  Reflection  of  Sound  From  Submer¬
ged  Steel  Plates,  Techn.  Mem.  No.  8  of  Acoust.
Labor.,  Mass.  Inst,  of  Technol.,  1946;  Jourg.
Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  582  (1948).

Библиография
 591
 602. 	Firestone  FI.  A.,  Flaw  Detecting  Device  and
Measuring  Instrument,  Amer.  Pat.  No.2280226,1942.
 603. 	Firestone  Fl.  A.,  Supersonic  Inspection  De¬
vice,  Amer.  Pat.  No.  2398701,  1943.
 604. 	Firestone  Fl.  A.,  Supersonic  Reflectoscope,
an  Instrument  for  Inspectous  the  Interior  of
Solid  Parts  by  Means  of  Sound  Waves,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  17,  287  (1945).
 605. 	Firestone  Fl.  A.,  The-Supersonic  Reflecto-
scop  for  Interior  Inspection,  Metal  Progr.,  48,  503
 (1945).
 606. 	Firestone  F.  A.,  Frederick  J.  R.,
Refinements  in  Supersonic  Reflectoscopy,  Polarized
Sound,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  18,  200  (1946).
 607. 	Fisher  С.  B.,  Field  G.  S.,  Reviews  and
Notes;  Discussion  on  «Longitudinal  and  Radial
Vibrations  in  Liquids  Containes  in  Cylindrical
Tubes»,  Canad.  Journ.  Res.,  7,  548  (1932).
 608. 	F  i  t  z  g  e  r  a  1  d  J.  W.,  D  a  v  i  s  М.  E.,
Hurdle  B.  G.,  Some  Acoustic  Properties  of
Marine  Fouling,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,
332  (1947).
 609. 	Fitzpatrick  J.  A.,  KankovskyTh.,
Thaler  W.  J.,  Intensity  as  a  Factor  in  Pre¬
cision  Measurements  in  Ultrasonics,  Bull.  Amer.
Phys.  Soc.,  23,  No.  3,  32  (1948).
 610. 	F  1  o  r  i  s  s  о  n  М.  C.  L.,  Appareil  emetteur
d'ondes  ultra-sonores  de  grande  puissance  plus
particulierement  applicable  a  la  biologie,  la  the-
rapeutique  et  aux  travaux  ou  mesures  de  labora-
toire,  Fr.  pat.  no.  745611,  1933.
 611. 	Florisson  Ch.,  Les  ultra-sons  et  leurs  appli¬
cation,  Bull.  Soc.  belg.  Electr.  no.  1—3  (1936).
 612. 	Florisson  Ch.,  Dubrulle  et  Societe  de  Con¬
densation  et  d'Applications  mecaniques:  Perfec-
tionnements  aux  appareils  de  production  de  trans¬
mission  ou  d'utilisation  d'oscillations  a  haute  fre¬
quence,  en  particulier  aux  generateurs  d'ultra-sons,
Fr.  Pat.  no.  473335.
 613. 	Florisson  Ch.,  Mesure  du  module  de  Young
et  de  sa  variation  en  fonction  de  la  temperature,
Usage  d'un  fil  de  transmission  acoustique,  Compt.
Rend.,  223,  18  (1946).
 614. 	Florstedt  H.,  P  о  h  1  m  a  n  R.,  Uber  die
percutane  Application  von  Medikamenten  durch
Ultraschall,  Zs.  ges.  exp.  Med.,  107,  212  (1940).
 615. 	Flos  dorf  E.  W.,  Chambers  L.  A.,
The  Chemical  of  Audible  Sound,  Journ.  Amer.
Chem.  Soc.,  55,  3051  (1933).
 616. 	Flosdorf  E.  W.,  Chambers  L.  A.,  An
Immunological  Study  of  the  Effects  of  Intense
Sound  Vibrations  on  Egg  Albumin,  Journ.  Immu¬
nology,  28,  297  (1935).
 617. 	Flosdorf  E.  W.,  Chambers  L.  A.,
The  Effect  of  Sonic  Vibrations  on  (A)  Pure  Proteins
and  (B)  Bacterial  Constituents,  Journ.  Bacteriol.,
 31, 	570  (1936).
 618. 	Flosdorf  E.  W.,  Chambers  L.  A.,
M  a  1  i  s  о  f  f  W.  М.,  Sonic  Activation  in  Che¬
mical  Systems;  Oxydation  at  Audible  Frequencies
Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  58,  1069  (1936).
 619. 	Forster  F.,  Die  Dielektrizitatskonstante  und
Schallgeschwindigkeit  von  Alkohol-Wassergemi-
schen,  Dissertation,  Gottingen,  1932.
 620. 	Forster  F.,  HolsteA.,  Zur  biologischen
Wirkung  von  Ultraschall,  Naturwiss.,  25,  11  (1937).
 621. 	Fokker  A.  D.,  Les  tensions  de  radiation
acoustiques,  Rev.  d'Acoustique,  7,  73  (1938);
Physica,  5,  31  (1938).
 622. 	Foley  A.  L.,  The  Speed  of  Sound  Pulsessin.
Pipes,  Phys.  Rev.  (2),  14,  143  (1919).
 623. 	Foley  A.  L.,  A  Photographic  Method  of  Fin¬
ding  the  Instantaneous  Velocity  of  Sound  Waves
at  Points  Near  the  Source,  Proc.  Nat.  Acad
Amer.  (Washington),  6,  310  (1920).
 624. 	Foley  A.  L.,  A  Photographic  Study  of  Sound
Pulses  Between  Curved  Walls  and  Sound  Ampli¬
fication  by  Horns.,  Phys.  Rev.  (2),  20,  505  (1922).
 625. 	Foley  A.  L.,  S  о  u  d  e  r  W.  H.,  A  New
Method  of  Photographing  Sound  Waves,  Phys.
Rev.  (1),  35,  373  (1912).
 626. 	Fox  F.  E.,  Ultrasonic  I  nterferometry  for  Liquid
Media.,  Phys.  Rev.  (2),  52,  973  (1937).
 627. 	Fox  F.  E.,  Sound  Pressure  on  Spheres,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  12,  147  (1940—1941).
 628. 	Fox  F.  E.  Griffing  V.,  Consentration
of  Ultrasonic  Beams  by  Curved  Reflectors,  Bull.
Amer.  Phys.  Soc.,  23,  No.  3,  32  (1948);  Phys.
Rev.  (2),  74,  1228  (1948).
 629. 	Fox  F.  E.,  Herzfeld  K.  F.,  Rock
G.  D.,  The  Effect  of  Ultrasonic  Waves  on  the
Conductivity  of  Salt  Solutions,  Phys.  Rev.  (2),
 70, 	329  (1946).
 630. 	Fox 	F. 	E., 	Rock 	G. 	D., 	The 	Ultrasonic-
 Radiation  Field  of  a  Quartz  Disk  Radiating  into-
Liquid  Media, 	Phys.  Rev. 	(2), 	54,  223  (1938).
 631. 	Fox 	F. 	E., 	Rock 	G. 	D., 	An 	Ultrasonic
 Source  of  Improved  Design:  Optical  Studies  of
Ultrasonic  Waves  in  Liquids,  Rev.  Sci.  Instr.,  9,
 341 	(1938).
 632. 	Fox 	F. 	E., 	Rock  G.  D., 	An 	Ultrasonic
 Stroboscope  for  Measuring 	Sound  Wave-length
 in  Liquids,  Rev.  Sci.  Instr.,  10,  345  (1939).
 633. 	Fox  F.  E.,  Rock  G.  D.,  Ultrasonic-Absorp-
tion  in  Water,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  12,
505  (1940).
 634. 	F  о  x  F.  E., 	Rock  G. 	D., 	A  Quartz  Plate
 with  Coupled  Liquid  Column  as  a  Variable  Resona¬
tor,  Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  30,  29  (1942).
 635. 	Fox  F.  E., 	Rock  G.  D., 	Compressional
 Viscosity  and  Sound  Absorption  in  Water  at  Diffe¬
rent  Temperatures,  Phys.  Rev.  (2),  70,  68  (1946).
 636. 	Fox  G.  W., 	Carr  P. 	H., 	The  Effect  of
 Piezoelectric  Oscillations  on  the  Intensity  of
X-rav  Reflections  from  Quartz,  Phys.  Rev.  (2),
 37, 	1622,  1695  (1931).
 637. 	F  о  x  G.  W.,  С  о  г  к  J.  М.,  The  Regular  Re¬
flection  of  X-rays  from  Quartz  Crystals  Oscillating"
Piezoelectrically,  Phys.  Rev.  (2),  38,  1420  (1931).
 638. 	Franck  J.,  Eusken  A.,  Umsatz  von
Translationsenergie  in  Scwingungsenergie  bei  mo-
lekularen  Stofiprozessen,  Zs.  phys.  Chem.,  B20r
460  (1938).
 639. 	Frederick  J.  R.,  Ultrasonic  Measurement
of  the  Elastic  Properties  of  Polycrystalline  Mate¬
rials  at  High  and  Low  Temperatures,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  586  (1948).
 640. 	Fredlund  E.,  Die  Wirkungen  des  Ultraschal-
les  und  seine  Anwendungsmoglichkeiten,  Tekn.
Т.,  Stockholm,  70,  349,  374  (1940).
 641. 	Фредерикс  В.,  Михайлов  Г.,  Die
Abhangigkeit  der  piezoelektrischen  Konstanten
des  Quarzes  von  der  Temperatur,  Zs.  f.  Phys.,  76,
328  (1932).
 642. 	Freedmann  P.,  Improvements  in  and  Rela¬
ting  to  Processes  and  Apparatus  for  the  Prepara¬
tion  of  Emulsions,  Suspensions  and  Colloidal
Dispersions,  Britt.  Pat.  No.  332533,  1929.

592
 Библиография
 643. 	Freehafer  J.  E.,  Supersonic  Vibrations,
Newark  Eng.  Nutes,  5,  18  (1941).
 644. 	Frei  H.,  Schiffer  М.,  Separation  by  Diffu¬
sion  in  Field  of  Ultrasonic  Waves,  Phys.  Rev.  (2),
 71, 	555  (1947).
 645. 	Freimann  L.  S.,  Die  angenaherte  Theorie
des  magnetostriktiven  Generators,  Journ.  drahtl.
Telegr.,  34,  219  (1929).
 647.  Френкель  Я-,  On  Electrical  Phenomena
Associated  with  Cavitation  due  to  Ultrasonic
Vibrations  in  Liquids,  Acta  phys.-chim.  USSR,
 12, 	317  (1940).
 648*.  F  r  e  n  z  e  1  H.,  Diskussionsbemerkung  zu  einem
Vortrag  von  R.  Perwitzschky:  Zum  Problem  der
Einwirkung  ultraakustischer  Schallwellen  auf  das
schwerhortige  Ohr,  Zs.  Hals-usw.  Heilkunde,  34,
245  (1933).
 649*.  Frenzel 	H., 	H  ins  berg 	K., 	Schul¬
 tes  H.,  Zur  Methodik  experimenteller  Unter-
suchungen  uber  die  biologische  Wirkung  von  Ultra-
schall,  Zs.  ges.  exp.  Med.,  89,  246  (1933).
 651*.  Frenzel 	H., 	Hinsberg 	K-, 	Schul¬
 tes  H.,  Behandlung  von  Schwerhorigkeit  mit
Ultraschallwellen,  Zs.  Hals-usw.  Heilkunde,  34,
237  (1934).
 652.  Frenzel 	H., 	Hinsberg 	K., 	Schul¬
 tes  H.,  Uber  den  Einflufi  des  Ultraschalles  auf
Diffusionsvorgange,  Zs.  ges.  exp.  Med.,  96,  811
 (1935).
 653*.  Frenzel  H.,  Scheiff,  Zur  O-Strahlerbehand-
lung  der  Schwerhorigkeit,  Zs.  Hals-usw.  Heil¬
kunde,  31,  390  (1932).
 654. 	Frenzel  H.,  Schultes  H.,  Lumineszenz
im  ultraschallbeschickten  Wasser.,  Zs.,  phys.
Chem.,  B27,  421  (1935).
 655. 	Freundlich  H., 	Gil  lings  D. 	W.,
 Thixotropes  Verhalten  von  Kieselsaurigel,  Journ.
Chem.  Soc.,  546  (1938).
 656. 	Freundlich  H.,  G  i  1  1  i  n  g  s  D.  W.,  The
Influence  of  Ultrasonic  Waves  on  the  Viscosity  of
Colloidal  Solutions,  Trans.  Farad.  Soc.,  34,  649
 (1938).
 657. 	Freundlich 	H., 	Gil  lings  D. 	W.,
 Comparison  of  Influence  of  Audible  Sound  and
of  Supersonic  Waves  on  Colloidal  an  two  Phase
Systems,  Trans.  Farad.  Soc.,  35,  319  (1939).
 658. 	Freundlich 	H.,  R 	о  g  о  w  s  k  i  F.,  S 	б  1  1-
 ner  K.,  Ober 	die  Wirkung  der  Ultraschall¬
 wellen  auf  fixotrope  Gele,  Zs.  phys.  Chem.  A160,
469  (1932).
 659. 	Freundlich  H.,  Rogowski  F.,  Soll¬
ner  K.,  Die  Eintwirkung  von  Ultraschallwellen
auf  Gele  insbesondere  tixotrope  Gallerten,  Kol-
loid.  chem.  Beihefte,  37,  223  (1933).
 660. 	Freundlich  H.,  Sollner  K,,  The
Influence  of  Ultrasonic  Waves  on  Gels,  Trans.
 i 	Farad.  Soc.,  32,  966  (1936).
 661. 	Freundlich  H.  Sollner  K.,  Rogow¬
 ski  F.,  Ober  einige  biologische  Wirkungen  von
Ultraschalwirkungen,  Klin.  Wschr,  11, 	1512
 (1932).
 662. 	F  г  e  у  e  r  E.  B.,  Sonic.  Studies  of  the  Physical
Properties  of  Liquids,  II.  The  Velocity  of  Sound
in  Solutions  of  Certain  Alkali  Halides  and  their
Compressibilities,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  53,
1313  (1931).
 663. 	Freyer  E.  B.,  Hubbard  J.  C.,  An¬
drews  D.  W.,  Sonic  Studies  of  the  Physical
Properties  of  Liquids,  I.  The  Sonic  Interferometer.
 The  Velocity  of  Sound  in  Some  Organic  Liquids
and  their  Compressibilties,  Journ.  Amer.  Chem.
Soc.,  51,  759  (1929).
 664. 	F  r  e  y-W  у  s  s  1  i  n  g  A.,  Miihlethaler
K.,  Use  of  Supersonics  in  the  Preparation  of  Fiber
Samples  for  Electromicroscope  Studies,  Textil
Res.  Journ.,  17,  32  (1947).
 665. 	F  r  i  с  k  e  E.  F.,  The  Absorption  of  Sound  in
Five  Triatomic  Gases,  Journ.  Acoust.  Amer.,
Soc.,  12,  245  (1940).
 666. 	Friese  J.,  Waetzmann  E.,  Relative
Temperaturmessungen  in  stehenden  Schallwellen,
Zs.  f.  Phys.,  29,  110  (1924).
 667.  Friese  J.,  Waetzmann  E.,  Absolute
Temperaturmessungen  in  stehenden  Schallwellen,
Zs.  f.  Phys.,  34,  131  (1925).  ’
 668—669.  From  V.  D.,  Donovan  C.  R.,
Improvements  in  or  Relating  to  the  Treatment
of  Substances  with  a  View  to  their  Purification
Preservation  or  Sterilisation,  Brit.  Pat.  No.
356783,  1931.
 670. 	F  u  b  i  n  i-G  h  i  г  о  n  E.,  Anomalie  nella  propa-
gazione  di  onde  acustiche  di  grande  ampiezza,
Alta  Frequenza,  4,  530  (1935);  5,  735  (1936).
 671. 	F  u  b  i  n  i-G  h  i  г  о  n  E.,  La  tension  de  radia¬
tion  acoustique  et  les  ondes  de  grande  amplitude,
Rev.  d'Acoustique,  6,  118  (1937);  Alta  Frequenza,
 6, 	640  (1937).
 672. 	Fues  E.,  Berichte  uber  Breslauer  theoretische
Arbeiten  zu  Ultraschallschwingungen  fester  Kor-
per  und  zur  Lichtbeugung  an  ihnen,  Verh.  deutsch.
phys.  Ges.  (3),  19,  89  (1938).
 673. 	Fues  E.,  Zur  dynamischen  Theorie  der  Raum-
gitterbeugung,  Zs.  f.  Phys.,  109,  14,  236  (1938).
 674. 	Fues  E.,  Ludloff  H.,  Weitere  Untersu-
chungen  uber  die  Beugungserscheinungen  an  schwin-
genden  Kristallen,  Theoretischer  Teil,  Sitz.-Ber.
Berliner  Akad.  Phys.  math.  KL  XIV,  225  (1935).
 675. 	Furbach  E.,  Beeinflussung  des  Flammpunktes
von  Mineralolen  durch  Ultraschallwellen,  Akust.
Zs.,  5,  212  (1940).
 676. 	Furbach  E.,  Beeinflussung  des  Flammpunk¬
tes  von  Mineralolen  durch  Ultraschallwellen,
Wiss.  Abh.  phys.  techn.  Reichsanst.,  24,  204
(1940).
 677. 	Gaines  N.,  Some  Effects  of  Intense  Audiofre¬
quency  Sound,  Phys.  Rev.  (2),  37,  109  (1931).
 678. 	Gaines  N.,  A  Magnetostriction  Oscillator
Producing  Intense  Audible  Sound  and  Some
Effects  Obtained,  Physica,  3,  209  (1932).
 679. 	Gaines  N.,  Chambers  L.  A.,  Further
Study  of  Effects  of  Intense  Audiofrequency  Sound,
Phys.  Rev.  (2),  39,  862  (1932).
 680. 	Galambos  R.,  Cochlear  Potentials  From
the  Bat.  Science,  93,  215  (1941).
 681. 	Galambos  R.,  Cochlear  Potentials  Elici¬
ted  from  Bats  by  Supersonic  Sounds,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  14,  41  (1942).
 682. 	Galambos  R.,  The  Avoidance  of  Obstacles
by  Flying  Bats:  Spallanzani’s  Ideas  (1794)  and
Later  Theories,  Isis,  34,  132  (1942).
 683. 	Galambos  R.,  Flight  in  the  Dark:  A  Study
of  Bats,  Sci.  Mo.,  56,  155  (1943).
 684. 	Galambos  R.,  Griffin  D.  R.,  Obstacle
Avoidance  by  Flying  Bats:  The  Cries  of  Bats,
Journ.  exp.  Zool.,  89,  475  (1942).
 685. 	Galt  J.  K-,  Mechanical  Properties  of  Alkali-
halide  Crystals  (NaCl,  КВг,  KC1),  Mass.  Inst.
Technol.,  Techn.  Rep.  No.  45,  24  (1947).

Библиография
 593
 686. 	Galt  J.  К.,  Sound  Absorption  and  Velocity
in  Liquefied  Argon,  Oxygen,  Nitrogen  and  Hydro¬
gen,  Mass.  Inst.  Technol.,  Techn.  Rep.  No.  46,
1947.
 687. 	Galt  J.  K.,  Mechanical  Properties  of  NaCl,
KBr,  KC1,  Phys.  Rev.  (2),  73,  1460  (1948).
 688. 	G  a  n  s  e  R.  van,  Onaerzoekingen  аап  ultrage-
luiden,  I.  Verandering  van  de  voortplantingssnel-
heid  met  den  druk,  Wis-  en  Natuurk.  Tijdschr.,
 10, 	95  (1941).
 689. 	Garrat  T.  A.,  Lucas  W.,  Improvements
in  Apparatus  for  Receiving  Submarine  Sounds,
Brit.  Pat.  No.  21727,  1908.
 690. 	Garten  W.,  A  Comparison  of  Optical  and
Electromechanical  Methods  of  Studying  Ultra¬
sonic  Fields,  Phys.  Rev.  (2),  61,  391  (1942).
 691. 	Geffken  W.,  Uber  die  scheinbaren  Molvolu-
mina  geloster  Elektrolyte,  Zs.  phys.  Chem.,
A155,  1  (1931).
 692. 	G  e  m  a  n  t  A.,  Absorption  of  Sound  Waves  and
of  Supersonics,  Journ.  Appl.  Phys.,  12,  718,
725  (1941).
 693. 	G  e  r  d  i  e  n  H.,  Unterwasserschallsender,  DRP
Nr.  449982,  1927.
 694. 	G  e  r  d  i  e  n  H.,  Schaaffs  W.,  Ein  mecha-
nischpiezoelektrischer  Impuls-  und  Kurzzeitgeber,
Frequenz,  2,  49  (1948).
 695. 	Getzel  D.,  Azioni  biologische  degle  ultrasuo¬
ni,  Rev.  Fisic.,  Math.  Sci.  natur.,  11,  30  (1936).
 696. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Alcuni  esperimenti  di  ottica
degli  ultrasuoni,  Alta  Frequenza,  7,  660  (1938).
 697. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  La  velocita  di  propagazione
degli  ultrasuoni,  Ric.  Sci.,  12,  384  (1939).
 698. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Li  qui  do  nel  quale  la  velo¬
cita  degli  ultrasuoni  e  indipendente  dalla  tem-
peratura,  Acta  Pont.  Accad.  Sci.,  6,  87  (1942).
 699. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Celia  ultrasonora  di  grande
area  per  la  modulazione  della  luce,  Acta  Pont.
Accad.  Sci.,  8,  49  (1944);  Alta  Frequenza,  12,
409  (1943);  Ric.  Sci.,  15,  52  (1945).
 700. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Sulla  misura  delle  lunghezze
d'onda  ultrasonore  per  il  tramite  di  due  fasci
onde  progressive,  Ric.  Sci.,  17,  900  (1947).
 701. 	Gi  a  со  mini  A.,  Sulla  misura  delle  lung¬
hezze  d'onda  ultrasonore  mediante  due  fasci  di  onde
progressive,  Rend.  Accad.  Naz.  Lincei,  2,  791
 (1947).
 702. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Ultrasonic  Velocity  in  Etha-
nolwater  Mixtures,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 19, 	701  (1947).
 703. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Sulla  modulazione  della
luce  a  radiofrequenza  mediante  ultrasuoni,  Atti
del  Congresso  Internazionale  per  il  Cinquantena-
rio  della  Scoperta  Marconiana  della  Radio,  Roma,
302,  1948.
 704. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Sulla  modulazione  della
luce  a  radiofrequenza  mediante  ultrasuoni,  Ric.
Sci.,  18,  803  (1948).
 705.  G  i  а  с  о  m  i  n  i 	A.,  Contributio  alia  tecnica
della  ricerche  sulla  azione  biologica  degli  ultra¬
suoni,  Nuovo  Cimento,  6,  39  (1939).
 706.  Giacomini  A., 	Bertini  A.,  Perfezio-
narnento  del  metodo  per  accertare.  rojnogeneita
dei  solide  mediante  ultrasuoni,  Ric,  Sci.,  10,
921  (1939).
 707. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Pesce  B.,  Compressi-
bilita  di  soluzione  di  elettroliti  determinata
mediante  la  velocita  degli  ultrasuoni,  Ric.  Sci.,
 11, 	605  (1940).
 708. 	Giebe  E.,  Blechschhmidt  E.,  Uber
den  EinfluB  der  Magnetisierung  auf  den  Elasti-
zitatsmodul  bei  Dehnungsschwingungen  ferro-
magnetischer  Stabe,  Ann.  d.  Phys.  (5),  11,  905
 (1931).
 709. 	Giebe  E.,  Blechschmidt  E.,  Experi¬
mented  und  theoretische  Untersuchungen  iiber
Dehnungseigenschwingungen  von  Staben  .und  Roh¬
ren,  Ann.  d.  Phys.  (5),  18,  417,  457  (1933).
 710.  Giebe  E., 	Schei  be  A.,  Eine  einfache
Methode  zum  qualitativen  Nachweis  der  Piezo-
elektrizitat  von  Kristallen,  Zs.  f.  Phys.,  33,  760
 (1925).
 711. 	Giebe  E.,  Scheibe  A.,  Piezoelektrische
Kristalle  als  Frequenznormale,  Elektr,  Nachrich-
tentechnik,  5,  65  (1926).
 712. 	Giebe  E.,  Scheibe  E.,  Ober  die  Serien-
gesetze  der  elastischen  Eigenfrequenzen  von
Quarzstaben,  Ann.  d.  Phys.  (5),  9,  93,  137  (1931).
 713. 	G  i  e  s  J.  R.,  Anwendung  des  Ultraschalls  auf
die  Reinigung  von  Industriegasen,  Zs.  VDI  Beih.
Verfahrenstechn.,  6,  177  (1938).
 714. 	Girard  P.,  Marineco  N.,  Centrifugeuse
ultrasonore,  Compt.  Rend.,  206,  2000  (1938).
 715. 	G  о  с  к  e  1  H.,  Messung  von  Dampfungsdekremen-
ten  an  Piezokristallen,  Phys.  Zs.,  37,  657  (1936).
 716. 	Goddard  J.,  Die  Ultraschallzelle  als  Licht-
steuervorrichtung,  Television,  11,  734  (1938);  12,
12  (1939).
 717. 	G  o  t  z  J.,  Ober  den  Schalldurchgang  durch
Metallplatten  in  Fliissigkeiten  bei  schragem
Einfall  einer  ebenen  Welle,  Akust.  Zs.,  8,  145
 (1943).
 718. 	Go  t  z  J.,  Forfaringssatt  och  anordning  for
konstaterande  av  felstallen  i  arbetsstycken  vid
forstoringsfri  materialprovning  medelst  ultraljud,
Schwed.  Pat.  No.  117919,  1943.
 719*.  Go  hr  H.,  Thiele  O.  W.,  Ober  die  Ein-
wirkung  von  Ultraschallwellen  auf  Ergosterin,
Zs.  ges.  exp.  Med.,  110,  660  (1942).
 720. 	G  о  1  d  b  a  u  m  G.,  Waetzmann  E.,
Geschwindigkeitsmessungen  mit  erhitzten  Drah-
ten  in  stehenden  Luftwellen,  Zs.  f.  Phys.,  54,
 179 	(1929).
 721. 	Goldman  St.,  Supersonic  Measurements  of
the  Directional  Characteristics  of  Horns,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer,,  5,  181  (1934).
 722. 	Gollmick  H.  J.,  Untersuchungen  iiber  die
Lichtbeugung  an  Ultraschallwellen  in  Gasen,
Dissertation,  Univ.  Berlin,  1940.
 723. 	Горбачев  С.  В.,  Северный  А.  Б.,
Zur  Frage  der  Bewegung  eines  schweren  Tropfens  im
akustischen  Feld,  Kolloid.  Zs.,  73,  146  (1935).
 724. 	Городецкий  А.  Ф.,  Рассеяние  ультра¬
звука  вблизи  критической  точки  смешения  двух
жидкостей,  ЖЭТФ,  10,  694  (1940).
 725. 	G  о  t  t  sc  h  a  1  k  V.  H.,  С  1  a  i  r  W.  St.,
Use  of  Sound  and  Supersonic  Waves  in  Metal¬
lurgy,  Min.  Metall,  18,  244  (1937).
 726. 	G  о  u  d  e  t  G.,  Etude  des  ondes  stationaires  ultra¬
sonores  dans  les  liquides,  Compt.  Rend.,  213,
117(1941).
 727. 	G  о  u  d  e  t  G.,  La  modulation  de  la  lumiere  en
haute  frequence  par  les  ondes  stationnaires  ultra¬
sonores,  Compt.  Rend.,  213,  228  (1941).
 728. 	Goudet  G.,  Ultra-sons-fluorometer,  Compt.
Rend.,  214,  742  (1942).
 729. 	Goudet  G.,  La  modulation  de  la  lumiere  en
haute  frequence  par  les  ondes  ultrasonores,  Paris.
 38 	Л.  Бергман

594
 Библиография
 730. 	Grabar  P.,  Prudhomme  R.  O.,  Action
des  ultrasons  sur  les  macromolecules,  Journ.
chim.  phys.,  44,  145  (1947).
 731. 	Grabar  P.,  Prudhomme  R.,TheMecha-
nisme  of  Certain  Chemical  Actions  of  Supersonic
Waves  on  Substances  in  Aqueous  Solutions,
Compt.  Rend.,  226,  1821  (1947).
 732. 	Grabar  P.,  Rouyer  М.,  La  desintegration
des  microbes  par  les  ultrasons,  Ann.  de  L'inst.
Pasteur,  71,  154  (1945).
 733. 	Grabau  М.,  A  Study  of  the  Velocity  of  Sound
in  Air,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  5,  1  (1933).
 734. 	Grant  C.,  Ultrasonic  and  Their  Application  in
Echo  Sounding,  Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  28,  488
 (1940).
 735. 	Grant  K.,  High-frequency  Interruption  of
Light,  Nature,  120,  586  (1927).
 736. 	G  r  a  t  h  J.  W.  Me.,  Kurtz  A.  R.,  Isolation
of  an  Ultrasonic  Crystal  Radiator  from  Conducting
Liquids,  Rev.  Sci.  Instr.,  13,  128  (1942).
 737. 	Green  H.  G.,  On  The  Velocity  of  Sound  in  Li¬
quids  Contained  in  Circular  Cylinders  with  Slight¬
ly  Elastic  Walls,  Phil.  Mag.  (6),  45,  907  (1923).
 738. 	Gregg  E.  C.,  Jr.,  Ultrasonic  Absorption  in  Li¬
quids,  Phys.  Rev.  (2),  58,  208  (1940).
 739. 	Gregg  E.  C.,  Jr.,  An  Optical  Method  for  the
Measurement  of  Ultrasonic  Absorption,  Rev.
Sci.  Instr.,  12,  149  (1941).
 740. 	Griffin  D.  R.,  How  Bats  Guide  Their  Flight
by  Supersonic  Echoes,  Amer.  Journ.  Phys.,  12,
 342 	(1944).
 741. 	Griffin  D.  R.,  Supersonic  Cries  of  Bats,
Nature,  158,  46  (1946).
 742. 	Griffin  D.  R.,  Ga  lam  bos  R.,  The
Sensory  Basis  of  Obstacle  Avoidance  of  Flying
Bats.  Journ.  exp.  Zool.,  86,  481  (1941).
 743. 	Griffiths  E.,  A  Gas  Analysis  Instrument
Based  on  Sound  Velocity  Measurements,  Proc.
Phys.  Soc.,  39,  300  (1927).
 744. 	G  г  о  b  e  H.,  Absorption  von  Ultraschall  in
Flussigkeiten  nach  einer  optischen  Mefimethode,
Phys.  Zs.,  39,  333  (1938).
 745. 	G  г  о  e  n  e  w  о  1  d  H.  J.,  Velocity  of  Sound  in
Liquid  Helium,  Nature,  124,  956  (1938).
 746. 	Groenewold  H.  J.,  Thermal  Conditions  in
Sound  Waves,  Physica,  6,  303  (1939).
 747. 	Gronwall  Т.  H.,  The  Longitudinal  Vibra¬
tions  of  a  Liquid  Containes  in  a  Tube  With
Elastic  Walls,  Phys.  Rev.  (2),  30,  71  (1927).
 748. 	Grofimann  E.,  Versuch  uber  die  Ausbrei-
tung  des  Schalles  an  einem  schwingenden  Quarz,
Phys.  Zs.,  32,  222  (1931).
 749. 	Groimann  E.,  Schallabsorptionsmessungen
in  Gasen  bei  sehr  hohen  Frequenzen,  Ann.  d.  Phys.
 (5),  13,  681  (1932).
 750. 	Grofimann  E.,  Die  Schallabsorptionsbande
der  Kohlensaure,  Phys.  Zs.,  33,  202  (1932).
 751. 	GroJBmann  E.,  Beitrag  zur  Bestimmung  der
Schallgeschwindigkeit  mit  dem  akustischen  Inter¬
ferometer,  Phys.  Zs.,  35,  83  (1934);  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  6,  106  (1934).
 752. 	GroJBmann  E.,  Hiedemann  E.,  Dar-
stellung  der  Fresnelschen  Beugungserscheinungen
mit  Wasseroberflachenwellen  und  Ultraschall¬
wellen,  Zs.  f.  Phys.,  95,  383  (1935).
 753. 	Grossetti  E.,  Sull'  absorbimento  delle  onde
ultrasonore  da  parte  di  miscugli  di  liquidi  die
notevole  viscosita,  Atti  Accad.  Naz.  Lincei,  1,
1315  (1946).
 754. 	Groth  E.  J.,  Liebermann  L.  N.*
Precision  Measurement  of  the  Velocity  at  Super¬
sonic  Frequencies  Using  a  Microphone,  Phys.  Rev.
 (2),  65,  350  (1944).
 755. 	Groves  W.  W.,  Verfahren  zur  Ausfiihrung
chemischer  Reaktionen  und  Extraktionen,  Brit.
Pat.  No.  457552,  1935;  No.  472756,  1936.
 756. 	Griineisen  E.,  Go  ns  E.,  Schallge¬
schwindigkeit  in  Stickstoffetroxyd,  Eine  untere
Grenze  seiner  Dissoziationsgeschwindigkeit,  Ann.
d.  Phys.  (4),  72,  193  (1923).
 757. 	Gruetzmacher  J.,  Piezoelektrischer  Kri-
stall  mit  Ultraschallkonvergenz,  DRP  Nr.
644765,  1934.
 758. 	Gruetzmacher  J.,  Piezoelektrischer  Kri-
stall  mit  Ultraschallkonvergenz,  Zs.  f.  Phys.,
96,  342  (1935).
 759. 	Gruetzmacher  J.,  Ultraakustischer  Richt-
strahler,  Zs.  techn.  Phys.,  17,  166  (1936).
 760. 	G  u  с  к  e  r  F.  Т.,  The  Apparent  Molal  Heat
Capacity,  Volume  and  Compressibility  of  Electro¬
lytes,  Chem.  Rev.,  13,  111  (1933).
 761. 	Gucker  F.  Т.,  The  Compressibility  of  Solu¬
tions,  I.  The  Apparent  Molal  Compressibility  of
Strong  Electrolytes,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,
 55, 	2709  (1933).“
 762. 	Gunther  R.,  Die  elektrischen  Ersatzgrofien
von  piezoelektrischen  Kristallen  und  ihre  Mes¬
sung,  Zs.  Hochfrequenztechn.,  50,  200  (1937);
 45, 	185  (1935).
 763. 	Gunther  R.,  Uber  die  innere  Reibung  in
Quarzkristallen,  Elektr.  Nachr.  Techn.,  16,  53
 (1939).
 764. 	Gu  i  1  1  e  t  L.,  Remarques  sur  la  communica¬
tion  precedente:  G.  Mahoux,  Influence  des  oscilla¬
tions  a  haute  frequence  sur  les  traitements  des  pro-
duits  metallurgiques,  Compt.  Rend.,  191,  1331
(1930).
 765. 	Гуревич  JL,  Поглощение  звука  большой
частоты  металлами,  ЖЭТФ,  14,  202  (1944);  Journ.
of  Phys.  USSR,  9,  383  (1945).
 766. 	Гуревич  С.  Б.,  Поглощение  ультраакусти-
ческих  волн  в  жидкостях,  ДАН  СССР,  55,  17
 (1947).
 767. 	Hagemann  J.,  Verfahren  und  Einrichtung
zur  Sterilisation  von  Flussigkeiten  durch  Schall-
drucke  hoher  Frequenc,  DRP  Nr.  591948,  1932.
 768. 	Hahnemann  W.,  Hecht  H.,  Schallgeber
und  Schallempfanger,  Phys.  Zs.,  20,  104,  245  (1919).
 769. 	Hall  L.,  The  Origin  of  Excess  Ultrasonic  Absorp¬
tion  in  Water,  Phys.  Rev.  (2),  71,  318  (1947).
 770. 	Hall  L.,  Structural  Absorption  of  Sound  in
Water,'  Phys.  Rev.  (2),  72,  537  (1947).
 771. 	Hall  L.,  Origin  of  Ultrasonic  Absorption  in
Water,  Phys.  Rev.  (2),  73,  775  (1948).
 772. 	H  a  1  p  e  r  n  O.,  Remarks  on  the  Annomalous
Damping  of  Ultrasonic  Waves,  Phys.  Rev.  (2),
5,  881  (1933).
 773. 	Hamm  D.,  Zur  Behandlung  der  Otosklerosen,
Mschr.  Ohrenheilkunde,  66,  1313  (1932).
 774. 	Hamm  D.,  Eine  neue  Behandlungsweise  chro-
nischer  Schwerhorigkeit  mit  hochfrequentenSchall-
strahlen,  Klin.  Wschr.,  9,  1723  (1930).
 775. 	Hamm  D.,  Wei  tere  Erfahrungen  uber  die  Behand¬
lung  der  chronischen  Schwerhorigkeit  mit-hochfre-
quentenSchallwellen,Klin.  Wschr.,  10,  2262  (1931).
 776. 	Hanle  W.,  Untersuchungen  zur  Frage  der
Tragheit  des  Faraday-Effektes,  Zs.  f.  Phys.,  14,
418  (1939).

Библиография
 595
 777. 	Hanle  W.,  Maercks  О.,  Hochfre.quente
Lichtmodulation  mittels  Ultraschallwellen  und
die  Entwicklung  eines  neuartigen  Fluorometers,
Verh.  deutsch.  phys.  Ges.  (3),  19,  40  (1938).
 778. 	Hansen  G.,  Messung  kleiner  Brechungsunter-
 schiede  durch  Lichtblenkung  und  Interferenz,
Zeiss  Nachr.,  3,  302  (1940). 	#
 779. 	Harding  J.  W.,  White  F.  W.  G.,  On
the  Modes  of  Vibration  of  Quartz  Crystal,  Phil.
Mag.  (7),  8,  169  (1929).
 780. 	Hardy  H.  C.,  Use  of  the  Pierce  Inteferometer
for  Measuring  the  Absorption  of  Sound  in  Gases,
Phys.  Rev.  (2),  61,  740  (1942);  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  15,  91  (1943).
 781. 	Hardy  H.  C.,  Telfair  D.,  P  i  e  1  e-
meier  W.  H.,  The  Velocity  of  Sound  in  Air,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  13,  226  (1942).
 782. 	H  a  r  i  s  a  к  i  Y.,  The  Ration  of  Supersonic
Waves  on  Colloidal  Systems,  IX.  The  Influence
on  the  Lyotropic  Series  of  Various  Electrolytes  in
the  Jelly  Formation  of  Gelatin,  Journ.  Chem.
Soc.  Japan,  64,  1236  (1943).
 783. 	Hartmann  G.  K.,  Focke  A.  W.,
Absorption  of  Supersonic  Waves  in  Water  and  in
Aqueous  Suspensions,  Phys.  Rev.  (2),  56,  217
 (1939);  57,  221  (1940).
 784. 	Hartmann  J.,  Om  en  ny  metode  til  frembrin-
gelse  af  lydsvingninger,  Det  KgL  Dansk.  Videns-
kabernes  Selskab.,  Math.  fys.  Medd.,  1,  13  (1919).
 785. 	Hartmann  J.,  Modus  operandi  of  the  Air-
jet  Pulsator,  Berlin,  1929.
 786. 	Hartmann  J.,  On  the  Production  of  Acoustic
Waves  by  Means  of  an  Air-jet  of  a  Velocity  Exceed¬
ing  that  of  Sound,  Phil.  Mag.  (7),  11,  926  (1931).
 787. 	Hartmann  J.,  A  New  Method  for  the  Genera¬
tion  of  Sound-Waves,  Phys.  Rev.  (2),  20,  719
 (1932).
 788. 	Hartmann  J.,  La  generatrice  acoustique  a
jet  d'air,  Journ.  de  phys.  et  rad.  (7),  6,  123  (1935).
 789. 	Hartmann  J.,  La  generatrice  acoustique  a
jet  d'air.  Moyen  de  production  d'ondes  sonores
de  haute  frequence  et  de  grande  intensite  dans
Г  air,  Journ.  de  phys.  et  rad.  (7),  7,  49  (1936).
 790. 	Hartmann  J.,  The  Acoustic  Air-jet  Gene¬
rator,  Ingeniorvidenskabelige  Skrifter,  No.  4
 (1939).
 791. 	Hartmann  J.,  Construction,  Performance
and  Design  of  the  Acoustic  Air-jet  Generator,
Journ.  Sci.  Instr.,  16,  146  (1939).
 792. 	Hartmann  J.,  Der  akustische  Luftstrahlgene-
rator,  Umschau,  43,  1  (1939).
 793. 	Hartmann  J.,  Den  akustiske  Luftstraale-
generator,  Fysiks  Tidsskrift,  38,  65,  97  (1940).
 794. 	Hartmann  J.,  Mathes  P.  von,  Die
experimentelle  Grundlage  zum  Entwurf  des  aku-
stischen  Luftstrahlgenerators,  Akust.  Zs.,  4,
126  (1939).
 795. 	Hartmann  J.,  Mathes  P.  von,  Vibra¬
tions  of  a  Liquid  Membrane  Exposed  to  High-
Frequency  Sound  Waves,  Phil.  Mag.  (7),  12,
883  (1936).
 796. 	Hartmann  J.,  Mortensen  Т.,  A  Com¬
parison  of  the  Rayleigh  Diskand  the  Acoustic
Radiometer  Methods  for  the  Measurement  of  Sound
Wave  Energy,  Ingeniorvidenskabelige  Skrifter,
No.  2  (1948).
 797. 	Hartmann  J.,  TrolleB.,  A  New  Acou¬
stic  Generator.  The  Air-jet  Generator,  Journ.  Sci.
Instr.,  4,  101  (1927).
 798. 	Hartmann  J.,  Trolle  B.,  Modus  ope¬
randi  of  the  Air-Jet  Pulsator,  Det.  Kgl.  Dansk.
Videnskabernes.  Selskab.,  Math.-fys.  Medd  10
№  4,  61  (1930).
 799. 	Hartridge  H.,  The  Avoidance  of  Objects  by
 Bats  in  Their  Flight,  Journ.  Physiol.,  54 	54
 (1920).
 800. 	Hartridge  H.,  Acoustic  Control  in  the
Flight  of  Bats,  Nature,  156,  490  (1945).
 801. 	Hartridge  H.,  Supersonic  Cries  of  Bats,
Nature,  158,  135  (1946).
 802. 	Harvey  E.  N.,  The  Effect  High  Frequency
Sound  Waves  on  Heart  Muscles  and  Other  Irri¬
table  Tissues,  Amer.  Journ.  Physiol.,  91,  284
 (1929).
 803. 	Harvey  E.  N.,  Biological  Aspects  of  Ultra¬
sonic  Waves,  a  General  Survey,  Biol.  Bull.,  59,
306  (1930).
 804. 	Harvey  E.  N.,  Sonoluminiscence  and  Sonic
Chemiluminiscence,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,
61,  2392  (1939).
 805. 	Harvey 	E. 	N., 	Harvey 	E.  B., 	Loo¬
 mis  A.  L.,  Further  Observations  on  the  Effect
of  High  Frequency  Sound  Waves  on  Living  Matter,
Biol.  Bull.  Marine  biol.  Lab.,  55,  459  (1928).
 806. 	Harvey 	E. 	N., 	Loomis 	A. 	L., 	High
 Frequency  Sound  Waves  of  Small  Intensity  and
Their  Biological  Effects,  Nature,  121,  622  (1928).
 807. 	Harvey  E.  N.,  Loomis  A.  L.,  Further
Observations  on  the  Effect  of  High  Frequency
Sound  Waves  on  Living  Matter,  Biol.  Bull.  Marine
Biol.  Lab.,  55,  459  (1928).
 808. 	Harvey 	E. 	N., 	Loomis 	A. 	L.,  The
 Destruction  of  Luminous  Bacteria  by  High
Frequency  Sound  Waves,  Journ.  Bacteriol.,  17,
373  (1929).
 809. 	Harvey 	E. 	N., 	Loomis 	A. 	L., 	High
 Speed  Photomicrography  of  Living  Cell  Subjec¬
ted  to  the  Supersonic  Vibration,  Journ.  Gen.
Physiol.,  15,  147  (1931).
 810. 	H  a  u  s  s  L.,  L'influence  des  ultrasons  sur  cer-
taines  proprietes  physico-chimiques,  Bull.  Soc.
chim.  Belg.,  44,  81,  154  (1935).
 811*.  H  a  у  a  s  h  i  S.,,  Einfliisse  der  Ultraschallwel¬
len  auf  das  Wachstum  des  Rattensarkoms,  Journ.
med.  Sci.  Biophys.,  Japan,  5,  162  (1938).
 812*.  Hay  as  hi  S.,  Der  EinfluB  der  Ultraschall¬
wellen  und  Ultrakurzwellen  auf  den  malignen
Tumor,  Journ.  Med.  Sci.  Biophys.,  Japan,  6,
138  (1940).
 813. 	Hayes  H.  C.,  Measuring  Ocean  Depths  by
Acoustical  Methods,  Journ.  Franklin  Inst.,  197,
323  (1924).
 814. 	Hayes  H.  C.,  Recent  Development  in  Acou¬
stical  Depth-Finding  Apparatus,  Bull.  Nat.  Res.
Council,  11,  112  (1926).
 815. 	Hayes  H.  C.,  Detection  and  Location  of  Al-
minations  in  Steel  Plates,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  8,  220  (1937).
 816. 	Heaney  M.  F.,  Apparatus  for  and  Art  oi
Carburation,  Amer.  Pat.  No.  193930,  1933.
 817. 	H  e  с  h  t  H.,  Die  elektroakustischen  Wandler,
Leipzig,  1941.
 818. 	Hedwall  J.  A.,  Eckwall  G.,  Die  Ein-
wirkung  der  Ultraschallschwingungen  auf  das
Anlaufen  von  Metallen,  Tekn.  Т.,  Stockholm,  24,
625  (1944).
 819. 	Hedwall  J.  A.,  Eckwall  G.,  Die
Geschwindigkeit  der  Triibung  von  Metallen  unter
 38*

596
 Библиография
 dem  Einflufi  von  Ultraschallwellen.  Mit  einer
Beschreibung  der  Ultraschallapparatur  von
K-  Dahr,  Ark.  Kem.,  Mineral.  Geol.  (1),  18,  1
 (1944).
 820. 	H  e  d  w  a  1  1  J.  A.,  J  o  n  s  s  о  n  O.,  Uber
den  Einflufi  von  Ultraschall  auf  die  Geschwindig-
keit  von  Anlaufreaktionen  von  Kupfer,  Natur¬
wiss.,  29,  726  (1941).
 821. 	Heegner  K.,  Uber  Messungen  an  piezoelek-
trischen  Kristallen,  Telefunken  Ztg.,  8,  60  (1926);
Zs.  Hochfrequenztechn.,  29,  177  (1927).
 822. 	Hehlgans  F.  W.,  Uber  Piezoquarzplatten
als  Sender  und  Empfanger  hochfrequenter  aku-
stischer  Schwingungen,  Ann.  d.  Phys.  (4),  86,
587  (1928).
 823. 	H  e  i  1 	O.,  Bemerkungen  zu  einer  Arbeit  von
 Kneser  iiber  Schallgeschwindigkeit  in  C02,  Zs.  f.
Phys.,  74,  31  (1932).
 824. 	Heimberger  W.,  Verfahren  zur  Reinigung
von  Metallflachen,  DRP  Nr.  733470,  1939.
 825. 	Helburne  G.  R.,  Ultraschall,  das  Waschmit-
tel  der  Zukunft,  Neue  Auslese,  3,  72  (1948).
 826. 	Helmholtzt  W.,  Vergleich  zwischen  der
Galtonpfeife  und  dem  Schultzeschen  Monochord
zur  Bestimmung  der  oberen  Horgrenze,  Disserta¬
tion,  Univ.  Berlin,  1910.
 827. 	Hemardinquer  P.,  Modulateur  de  lumiere
a  ondes  ultra-sonores  pour  television,  Techn.
mod.,  31,  662  (1939).
 ’  828*.  Henkel  R.,  Meine  Erfahrungen  mit  Ultra¬
schall  zur  Behandlung  von  Neuritis  und  Asthma,
Strahlentherapie,  77,  291  (1948).
 828a.  Henry  P.  S.  H.,  The  Energy  Exchange
Between  Molecules,  Proc.  Cambr.  Phil.  Soc.,
 28 	249 	(1Q32^
 829. 	Her  ci  к  F.,  Hrdlicka  М.,  S  p  г  i  n  d-
r  i  ch  J.f  Die  biologische  Wirkung  des  Ultra-
schalls,  Sborn.  Lek  (tschech.),  44,  15  (1942).
 830. 	Herget  С.  М.,  A  Constanz-Path  Acoustic
Interferometer  for  Gases  at  Variable  Pressure,
Rev.  Sci.  Instr.,  11,  37  (1940).
 831. 	Herget  С.  М.,  Ultrasonic  Velocity  in  Carbon
Dioxid  and  Ethylene  in  the  Critical  Region,
Journ.  Chem.  Phys.,  8,  537  (1940).
 832. 	Hermans  J.  J.,  Charged  Colloid  Particles
in  a  Ultrasonic  Field,  Phil.  Mag.  (7),  25,  426  (1938).
 833. 	Hermans  J.  J.,  Charged  Colloid  Particles
in  Ultrasonic  Field,  II.  Particles  Surrounded  by
a  Thin  Double  Layer,  Phil.  Mag.  (7),  26,  674
 (1938).
 834. 	Hermans  J.  J.,  The  Orientation  of  Suspen¬
ded  Particles  in  an  Ultrasonic  Field,  Rec.  Trav.
Chim.  Pays-Bas,  57,  1359  (1938).
 835. 	Hermans  J.  J.,  The  Influence  of  an  Ultra¬
 sonic  Field  on  the  Rate  of  Coagulation  of  Nega¬
tive  AgJ-sols  by  electrolytes,  Rec.  Trav.  chim.
Pays-Bas,  58, 	139  (1939).
 836. 	H  e  r  m  a  n  s  J.  J.,  Orthokinetik  Coagulation  due
to  Oscillations,  Rec.  Trav.  chim.  Pays-Bas,
 58, 	164  (1939).
 837. 	Hermes-Patentverwertungs  GmbH,  Aufbringung
von  Metallschichten,  Ital.  Pat.  No.  392345,  1941.
 838. 	Herr  R.,  An  Acoustic  Lens  for  Undrewater
 Sound,  Techn. 	Mem.  No.  9  of 	Acoust. 	Labor.,
 Mass.  Inst,  of 	Technol.,  1946.
 539. 	Hersh  A. 	H.,  Karrer 	E., 	Loomis
 A.  L.,  Attempt  to  Induce  Mutation  in  Drosophila
melongaster  by  Means  of  Supersonic  Vibration,
Atoer.  Naturalist,  64,  552  (1930).
 840. 	Hershberger  W.  D.,  The  Theorie  of
Supersonic  Interferometer,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  3,  263  (1931).
 841. 	Hershberger  W.  D.,  Multiple  Peaks
in  Supersonic  Interferometry,  Physics,  2,  269
 (1932).
 842. 	Hershberger  W.  D.,  The  Supersonic  Inter¬
ferometer  and  Absorption  Measurements,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  4,  173,  273  (1932).
 843. 	H  e  r  t  1  V.,  Verfahren  zur  reinigenden  Behandlung
von  Metallbadern,  Oster.  Pat.  Nr.  142886,  1934.
 844. 	Hertz  G.,  Der  Strahlungsdruck  in  Fliissigkei-
ten  und  Gasen  im  Zusammenhang  mit  der  Zu-
standsgleichung,  Zs.  techn.  Phys.,  21,  298  (1940).
 845. 	Hertz  G.,  Mende  H.,  Der  Schallstrahlungs-
druck  in  Fliissigkeiten,  Zs.  f.  Phys.,  114,  354
 (1939).
 846. 	Hertz  G.,  Wiesner  E.,  Vorrichtung  zur
Herstellung  von  Emulsionen,  DRP  Nr.  712216,
1939;  DRP  Nr.  716231,  1939.
 847. 	Herzfeld 	K. 	F., 	The  Scattering  of  Sound
 Waves  by  Small  Elastic  Spheres,  Phil.  Mag.
(7),  9,  741  (1930).
 848. 	Herzfeld 	K. 	F., 	Propagation  of  Sound  in
 Suspensions,  Phil.  Mag.  (7),  9,  752  (1930).
 849. 	Herzfeld 	K. 	F., 	Untersuchungen  iiber  die
 kinetische  Energie  der  Gase,  I.  Schallabsorption,
Ann.  d.  Phys.  (5),  23,  465  (1935).
 850. 	Herzfeld 	K. 	F., 	Untersuchungen  iiber  die
 kinetische  Energie  der  Gase.  II.  Die  Allgemeinen
Gleichungen  der  Bewegung  und  der  Warmeleit-
fahigkeit  und  ihre  Anwendung  auf  Gleitung  und
Temperatursprung,  Ann.  d.  Phys.  (5),  23,  476
 (1935).
 851. 	H  e  r  z  f  e  1  d  K.  F.,  Reflection  of  Sound,  Phys.
Rev.  (2),  53,  899  (1938).
 852. 	Herzfeld  K.  F.,  The  Unmixing  Effect  of
Sound  Waves  on  Liquid  Mixtures,  Journ.  Chem.
Phys.,  9,  513  (1941).
 853. 	Herzfeld  K.  F.,  The  Origin  of  the  Absorp¬
tion  of  Ultrasonic  Waves  in  Liquids,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  12,  33  (1941).
 854. 	Herzfeld  K.  F.,  The  Propagation  of  Ultra¬
sonic  Waves  in  Liquids,  Journ,  Wash.  Acad.  Sci.,
 31, 	375  (1941).
 855. 	Herzfeld  K.  F.,  R  i  с  e  F.  C.,  Disper¬
sion  and  Absorption  of  High  Frequency  Sound
Waves,  Phys.  Rev.  (2),  31,  691  (1928).
 856. 	Hiedemann  E.,  Eine  neue  Prazisionsmethode
zur  Bestimmung  der  elastischen  Konstanten  von
isotropen  durchsichtigen  Korpern,  Zs.  f.  Phys.,
 96, 	273  (1935).
 857. 	Hiedemann  E.,  Einwirkung  von  Schall  und
Ultraschall  auf  Aerosole.  Kolloid.  Zs.  77,  168
 (1936).
 858. 	Hiedemann  E.,  Versuche  zur  Nath-Miiller-
schen  Theorie  der  Beugung  von  Licht  an  schwin¬
genden  Festkorpern,  Zs.  f.  Phys:,  108,  592,
 (1938).
 859. 	Hiedemann  E.,  Schallabsorption  in  feuch-
ter  und  nebelhaltiger  Luft,  Verh.  deutsch.  phys.
Ges.  (3),  20,  59  (1939).
 860. 	Hiedemann  E.,  Dispersionsprobleme  bei
Hyperschallwellen,  Verh.  deutsch.  phys.  Ges.
 (3),  20,  60  (1939).
 861. 	Hiedemann  E.,  Wellenausbreitung  in  fe-
sten  Korpern;  Ultraschall,  Naturforschung  u.
Medizin  in  Deutschland  1939—1946,  8,  Teil  I,
 S. 	154.

Библиография
 597
 862. 	Hiedemann 	Е., 	A  s  b  а 	с  h 	Н. 	R., 	Opti¬
 sche  Demonstration  des  Ziehens  eines  Quarzes,
Phys.  Zs.,  34,  494  (1933).
 863. 	Hiedemann 	E., 	A  s  b  a 	с  h 	H. 	R., 	Opti¬
 sche  Demonstration  der  Wandstarken  maximaler
Durchlassigkeit  fur  Ultraschallwellen,  Phys.  Zs.,
 34, 	734  (1933).
 864. 	Hiedemann 	E., 	A  s  b  a 	с  h 	H. 	R., 	Einige
 optische  Versuche  uber  die  Reflexion  von  Ultra¬
schallwellen,  Zs.  f.  Phys.,  87,  442  (1934).
 865. 	Hidemann  E., 	Asbach 	H. 	R., 	Opti¬
 sche  Untersuchung  der  Schwingungsform  piezo¬
elektrischer  Oszillatoren  in  Flussigkeiten,  Phys.
Zs.,  35,  26  (1934).
 866. 	Hiedemann  E.,  Asbach  H.  R.,  Ho-
e  s  с  h  К.  H.,  Die  Sichtbarmachung  der  stehen-
den  Ultraschallwellen  in  durchsichtigen  festen
Korpern,  Zs.  f.  Phys.,  90,  322  (1934).
 867. 	Hiedemann  E.,  Brandt  O.,  Entfernung
von  suspendierten  Teilchen  aus  Flussigkeiten  durch
Einwirkung  von  Schall-  und  Ultraschallwellen,
Brit.  Pat.  No.  508675,  1937.
 868. 	Hiedemann 	E.,  Hoesch 	К. 	H.,  Zur
 Sichtbarmachung  von  Langs-  und  Dickenschwin-
gungen  an  einem  Schwingquarz,  Naturwiss.,  23,
511  (1935).
 869. 	Hiedemann 	E., 	Hoesch 	K. 	H.,,‘  Die
 Sichtbarmachung  der  stehenden  Ultraschallwellen
in  durchsichtigen  festen  Korpern.  II.  Optische
Untersuchungen  an  einem  Glasblock,  Zs.  f.  Phys.,
 96, 	268  (1935).
 870. 	Hiedemann 	E., 	Hoesch 	К. 	H.,  Zur
 Sichtbarmachung  der  stehenden  Ultraschallwellen
in  durchsichtigen  festen  Korpern,  III.  Zur  span-
nungsoptischen  Analyse  der  elastischen  Schwin-
gungen,  Zs.  f.  Phys.,  98,  141  (1935).
 871. 	Heidemann 	E., 	Hoesch 	К. 	H.,  Eine
 neue  Methode  zur  Messung  der  elastischen  Kon¬
stanten  von  durchsichtigen  isotropen  Festkorpern,
Naturwiss.,  23,  577  (1935).
 872. 	Hiedemann 	E., 	Hoesch  К.  H.,  Schub-
 wellen  als  optische  Gitter,  Naturwiss.,  23,  705,
 (1935).
 873. 	Hiedemann 	E., 	Hoesch 	К. 	H.,  Zur
 Frage  der  optischen  Beugungserscheinung  an
schwingenden  Glaskorpern,  Naturwiss.,  24,  60
 (1936).
 874. 	Hiedemann  E,  Hoesch  К.  H.,  Ultra-
schallstroboskope,  Zs.  f.  Phys.,  102,  253  (1936).
 875. 	Hiedemann  E.,  Hoesch  К.  H.,  Eine
neue  Methode  zur  Sichtbarmachung  der  Intersi-
tatsverteilung  im  Schallfeld,  Verh.  deutsch.  phys.
Ges.  (3),  18,  27  (1937).
 876. 	Hiedemann  E.,  Hoesch  К.  H.,  Opti¬
sche  Untersuchungen  von  Ultraschallfeldern  in
Flussigkeiten  und  Glasern,  Zs.  f.  Phys.,  104,
197  (1937).
 877. 	Hiedemann  E.,  Osterhammel  K.,
Optische  Untersuchung  der  Richtcharakteristik
von  Ultraschallquellen,  Zs.  f.  Phys.,  107,  273
 (1937).
 878. 	Hiedemann  E.,  Osterhammel  K.,
Untersuchung  von  Schallamplitudenfeldern  mittels
einer  Methode  der  Isochromaten,  Proc.  Indian
Acad.,  A8,  275  (1938);  Verh.  deutsch.  phys.  Ges.
 (3),  19,  23  (1938).
 879. 	Hiedemann  E.,  Schreuer  E.,  Zur
Theorie  der  Lichtbeugung  an  fortschreitenden
Ultraschallwellen,  Zs.  f.  Phys.,  99,  363  (1936).
 880. 	Hiedemann  E.,  Schreuer  E.,  Zur
Periodizitat  der  Abbildung  von  Ultraschallwel¬
len,  Zs.  f.  Phys.,  107,  463  (1937).
 881. 	Hiedemann  E.,  Seifen  N.,  Optischer
Nachweis  der  Oberschwingung  eines  Piezoquar-
zers  und  der  starken  Abflachung  seiner  Resonanz-
kurve  durch  Flussigkeitsdampfung,  Zs.  f.  Phys.,
 91, 	413  (1934).
 882. 	Hiedemann  E.,  Seifen  N.,  Schreu¬
er  E.,  Schalldispersion  in  Flussigkeiten,  Na¬
turwiss.,  24,  681  (1936).
 883. 	H  i  g  h  t  S.  C.,  Production  of  Acoustic  Wind  by
a  Vibrating  Quartz;  Crystal,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  7,  77  (1935).
 884. 	Hiltscher  R.,  Piezoelektrische  Schwing-
versuche  mit  Steignettesalzkristallen,  Zs.  f.
Phys.,  104,  672  (1937).
 885*.  Hintzelmann  U.,  Ultraschalltherapie
rheumatischer  Erkrankungen,  Deutsche  med.
Wschr.,  72,  350  (1947).
 886*.  Hintzelmann  U.,  Der  gegenwartige  Stand
der  Ultraschall-Therapie,  Zs.  physikal.  Therap.,
Bader-  u.  KHmaheilkunde,  1,  161  (1948).
 887. 	H  i  p  p  e  1  A,  von,  Die  Theorie  des  Thermomikro-
phons,  Ann.  d.  Phys.  (4),  75,  521  (1924)»
 888. 	H  i  p  p  e  1 	A., 	von, 	Experimentelle  Untersu¬
 chung  des  Thermomikrophons,  Ann.  d.  Phys.  (4),
 76, 	590  (1925).
 889*.  Hirohasi  K-,  Hayashi  S.,  Einflusse
der  Ultraschallwellen  auf  Rattencarcinomtumor,
Journ.  med.  Sci.  Biophys.,  Japan,  5,  162  (1938).
 890. 	Hirschlaff  E.,  The  Velocity  of  Sound  in
Liquid  Nitrogen,  Proc.  Cambr.  Phill.  Soc.,  34,
296  (1938).
 891. 	Hodge  A. 	H., 	An 	Experimental  Determination
 of  Ultrasonic 	Velocity 	in  Several  Gases  at  Pressures
 Between  one  and  one  hundred  Atmospheres,
Journ.  Chem.  Phys.,  5,  974  (1937).
 892. 	Hoesch 	К. 	H., 	Messungen  der  elastischen
 Konstanten  von  durchsichtigen  isotropen  Festkor¬
pern  nach  einer  neuen  Methode,  Zs.  f.  Phys.,  109,
606  (1938).
 893. 	Holbrook  R.  D.,  A  Pulse  Method  for  Mea¬
suring  Small  Changes  in  Ultrasonic  Velocity  in
Solids  with  Temperature,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  20,  590  (1948).
 894*.  Holland  G.,  Schultes  H.,  Uber  die
Erzeugung  von  Histaminquaddeln  durch  Ultra¬
schall  Zs.  exp.  Med.,  98,  207  (1936).
 895. 	Hollmann  H.  E.,  Bauch  W.,  Der  mag-
netische  Barkhausen-Effekt  bei  Ultraschallbestrah-
lung,  Naturwiss.,  23,  35  (1935).
 896. 	Holton  G.,  Ultrasonic  Investigations  of
Substances  Under  High  Pressures,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  586  (1948).
 897. 	Holton  G.,  Propagation  of  Sound  in  Liquids
Under  High  Pressure,  Phys.  Rev.  (2),  73,  543
(1948).
 898. 	Holtzmann  М.,  Eine  machtige  Quelle  kur-
zer  Schallwellen,  Phys.  Zs.,  26,  147  (1925).
 899. 	Honda  K.,  Kido  K-,  On  the  Change  of
Length  by  Magnetostriction  in  Iron-Nickel  and
Iron-Cobalt  Alloys,  Sci.  Rep.  Tohoku  Univ.,  9,
221  (1930).
 900. 	Honda  K.,  Shimizu  S.,  KuskabeS.,
Veranderung  der  Elastizitatskoeffizienten  ferro-
magnetischer  Substanzen  infolge  von  Magnetisie-
rung,  Phys.  Zs.,  3,  380  (1902);  Phill.  Mag.  (4),  4,
459  (1902).

598
 Библиография
 901.  Но  opes  J.,  Zallen  J.,  Ultrasonic  Atte¬
nuation  in  Solutions  of  High  Polymers,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  586  (1948).
 902. 	H  о  p  w  о  о  d  F.  L.,  Experiments  with  High
Frequency  Sound  Waves,  Journ.  Sci.  Instr.,  6,
34  (1929).
 903. 	Horwood  F.  L.,  Ultrasonics:  Some  Proper¬
ties  of  Inaudible  Sound,  Nature,  128,  748  (1931).
 904. 	Hop  wood  F.  L.,  Some  New  Phenomena  Pro¬
duced  by  Sound  Vibrations,  Nature,  138,  1059
 (1936).
 905. 	Hopwood  F.  L.,  Ultrasonic  Lenses  and
Prismas,  Journ.  Sci.  Instr.,  23,  63  (1946).
 906. 	Hopwood  F.  L.,  Sal  am  an  М.  H.,
Far  lan  A.  S.,  Effect  of  Ultrasonic  Vibra¬
tion  on  Vaccinia  Virus.  Nature,  144,  377  (1939).
 907*.  Horikawa  М.,  Uber  die  Veranderungen
des  Bluteiweifies  und  dessen  kolloid-osmotischen
Druckes  durch  Einwirkung  der  ultraakustischen
Schallwellen  auf  die  Leber  bzw.  die  Milz,  Tohoku
Journ.  exp.  Med.,  28,  357,  376  (1936).
 908. 	Hornbostel  J.,  Improved  Theory  of  the
Light  Pattern  Method  for  the  Modulation  Measu¬
rement  in  Groove  Recording,  Journ.  Acoust.
Soc.,  Amer.,  19,  165  (1947).
 909. 	Horsley  С.  B.,  Jones  R.  С.,  Srai  t  h
A.  A.,  Acoustic  Treatment  of  Liquids  in  Thin
Laminae,  Journ.  Acoust.  Soc.,  Amer.,  20,  182
 (1948).
 910*.  Horvath  J.,  Ultraschallwirkung  beim
menschlichan  Sarkom  (I.  Klinischer  Teil),
Strahlentherapie,  75,  119  (1944).
 911*.  H  о  r  v  a  t  h  J.,  Uber  die  Wirkung  der  Ultra¬
schallwellen  auf  das  menschliche  Karzinom,  Klinik
 u. 	Praxis,  1,  10  (1946).
 912*.  Horvath  J.,  Weitere  Erfahrungen  uber  die
Wirkung  der  Ultras:hallwellen  auf  das  тэшсЫь
che  Karzinom,  Klinik  u.  Praxis,  1,  108  (1946).
 913*.  Horvath  J.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultra¬
schallwellen  auf  das  Carcinom,  Asklepios,  1,
 1 	(1947).
 914*.  Horvath  J.,  Experimented  Untersuchun-
gen  uber  die  Verteilung  der  Ultraschallenergie
im  menschlichen  Gewebe,  Arztl.  Forschung,  1,
357  (1947).
 915. 	Houghton  J.  Y.,  Brown  Th.  H.,  Gas-
reinigung,  Amer.  Pat.  No.  2216779,  1938.
 916. 	Houstoun  R.  A.,  A  New  Method  of  Measu¬
ring  the  Velocity  of  Light,  Nature,  142,  833  (1938).
 917. 	Houstoun  R.  A.,  Dark  Bands  in  the  Spectra
of  Double  Diffraction  Gratings,  Phill.  Mag.  (7),
 30, 	68  (1940).
 918. 	Houstoun  R.  A.,  A  New  Way  of  Measuring
the  Velocity  of  Light,  Proc.  Roy.  Soc.,  A61,
 102 	(1941).
 919. 	Houstoun  R.  A.,  The  Ultrasonic  Diffraction
Grating,  Phil.  Mag.  (7),  35,  192  (1944).
 920. 	Houston  R.  A.,  A  Measurement  of  the
Velocity  of  Light  in  Water,  Рцос.  Roy.  Soc.,  A62,
58  (1944).
 921. 	H  r  d  1  i  с  к  a  J.,  Valouch  L.  A.,  Zacho-
v  a  1  L.,  Contribution  a  l'etude  de  l'effet  Debye-
Sears,  Compt.  Rend.,  203,  786  (1936).
 922. 	Hsu,  Tsung-Yuen  E.,  Measurement
of  Supersonic  Absorption  in  Water  by  the  Balance
Methode  with  Mechanical  Integration,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  17,  127  (1946).
 923. 	Hubbard  J.  C.,  Ultrasonic  Absorption  in
Gases,  Phys.  Rev.  (2),  35,  1442  (1930V
 924. 	Hubbard  J.  C.,  Problems  in  Acoustic  Inter-
ferometry  with  Gases.  Phys.  Rev.  (2),  36,  1668
 (1930).
 925. 	Hubbard  J.  C.,  Methods  of  Acoustic  Inter-
 ferometry  for 	the  Measurement 	of  Velocity  and
 Absorption  of 	Sound 	in  Gases, 	Phys.  Rev.  (2),
 35,  1442  (1930).
 926. 	Hubbard  J.  C.,  The  Acoustic  -Resonator
Interferometer,  I.  The  Acoustic  System  and  its
Equivalent  Electric  Network,  Phys.  Rev.  (2),  38,
1011  (1931).
 927. 	Hubbard  J.  C.,  The  Methods  and  Results  of
Supersonic  Interferometry,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  4,  172  (1932).
 928. 	Hubbard  J.  C.,  The  Acoustic  Resonator
Interferometer,  II.  Ultrasonic  Velocity  and  Absorp¬
tion  in  Gases,  Phys.  Rev.  (2),  41,  523  (1932).
 929. 	Hubbard 	J.  C., 	Acoustic 	Resonator  Inter¬
 ferometer,  Phys.  Rev.,  (2),  46,  525  (1934).
 930. 	Hubbard 	J.  C., 	Ultrasonics  a  survey,  Amer.
 Journ.  Phys.,  8,  207  (1940).
 931. 	Hubbard  J.  C.,  Sound  Velocity  and  Absorp¬
tion  by  Ultrasonic  Interferometry,  Phys.  Rev.  (2),
 59, 	935  (1941).
 932. 	Hubbard  J.  C.,  F  i  t  z  a  p  t  r  i  с  к  J.  A.,
Kankovsky  В.  Т.,  Thaler  W.  J.,
Distortion  of  Progressive  Ultrasonic  Waves,  Phys.
Rev.  (2),  74,  107  (1948).
 933. 	H  u  b  b  a  r  d  J.  C.,  Herget  С.  М.,  Ultra¬
sonic  Study  of  C02  Near  its  Critical  Point,  Bull.
Amer.  Phys.  Soc.,  13,  39  (1938);  Phys.  Rev.  (2),
 53, 	945  (1938).
 934. 	'Hubbard  J.  C.,  Herget  С.  М.,  Ultra¬
sonic  Study  of  Phase  Transition  near  the  Critical
Point.  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  12,  467  (1941).
 935. 	Hubbard  J.  C.,  Hodge  H.  H.,  Ratio  of
Specific  Heats  of  Air,  N2  and  C02  as  a  Function  of
Pressure  by  the  Ultrasonic  Method,  Phys.  Rev.  (2),
 49, 	194  (1936).
 936. 	Hubbard  J.  C.,  Hodge  A.  H.,  Ratio  of
Specific  Heats  of  Air,  N2  and  C02  as  Function  of
Pressure  by  the  Ultrasonic  Method,  Journ.  Chem.
Phys.,  5,  978  (1937).
 937. 	Hubbard  J.  C.,  Loomis  A.  L.,  A  Sonic
Interferometer  for  Measuring  Compressional  Velo¬
cities  in  Liquids:  A  Precision  Method.  Journ.  Opt.
Soc.  Amer.,  17,  295  (1928);  Nature,  120,  189  (1927).
 938. 	Hubbard  J.  C.,  L  oorais  A.  L.,  Com¬
pressibilities  of  Liquids  by  the  Sonic  Interferome¬
ter,  Phys.  Rev.  (2),  31,  158  (1928).
 939. 	Hubbard  J.  C.,  Loomis  A.  L.,  The
Velocity  of  Sound  in  Liquids  at  High  Frequencies
by  the  Sonic  Interferometer,  Phill.  Mag.  (7),  5,
1177  (1928).
 940. 	H  u  b  b  a  r  d  J.  C.,  Zartmann  I.  F.,
Fixed  Path  Acoustic  Interferometer  for  the  Study
of  Matter,  Rev.  Sci.  Instr.,  10,  382  (1939).
 941. 	Hubbard  J.  C.,  Zartmann  I.  F.,
Larkin  C.  R.,  Optical  Study  of  Acoustic
Fields  Near  Diffracting  Edges,  Journ.  Opt.  Soc.
Amer.,  37,  832  (1947).
 942. 	Hudson  G.  E.,  Dispersion  of  Sound  at  High
Frequencies  in  Cylindrical  Rods,  Phys.  Rev.  (2),
 61, 	739  (1942).
 943. 	Hiiter  Th.,  Uber  die  Fortleitung  von  Ultra¬
schallwellen  in  festen  Staben,  Zs.  angew.  Phys.,
 1, 	274  (1949).
 944. 	Hulswit  W.  H.,  Spence  J.  R,,  Spen¬
ce  B.  J.,  The  Effect  of  Containing  Tubes  on

Библиография
 599
 Ultrasonic  Velocities  in  Benzene,  Phys.  Rev.  (2),
 52, 	256  (1937);  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  9,
224  (1938).
 .945.  H  u  m  b  у  S.  R.,  Some  Experiments  with  Sound
Waves  of  High  Frequency,  Proc.  Phvs.  Soc.,  39,
435  (1927).
 946. 	Humphreys  R.  F.,  Watson  W.  W.,
Woernley  D.  L.,  Ultrasonic  Modulation
of  a  Light  Beam.,  Appl.  Phys.,  18,  845  (1947).
 947. 	H  u  n  d  A.,  Uses  and  Possibilities  of  Piezoelec¬
tric  Oscillators,  Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  14,  447
 (1926).
 948. 	Hunter  J.  L.,  The  Absorption  of  Ultrasonic
Waves  in  Highly  Viscous  Liquids,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  13,  36  (1941).
 949. 	Hunter  J.  L.,  Supersonic  Absorption  in
 Resonant  Liquid  Column  with  a  Free  Face,  Bull.
Amer.  Phys.  Soc., 	23, 	No. 	3,  32  (1948).
 950. 	Huntington  H.  B.,  Pulsed  Ultrasonic
Measurements  on  Single  Crystals,  Phys.  Rev.  (2),
 71, 	472  (1947).
 951. 	Huntington 	H. 	B., 	Ultrasonic  Measure¬
 ments  on  Single  Crystals,  Phys.  Rev.  (2),  72,  321
 (1947).
 952. 	Huntington 	H. 	B., 	On  Ultrasonic 	Pro¬
 pagation  through  Mercury  in  Tubes,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  424  (1948).
 953. 	Huntington 	H. 	B., 	Emslie  A. 	G.,
 Hughes  V.  W.,  Ultrasonic  Delay  Lines,  I.
Journ.  Franklin  Inst.,  245,  1  (1948).
 954. 	H  u  t  t  e  r  H.  E.,  Magnetostriction  and  Super-
sonics,  Electr.  Times,  105,  368  (1944).
 955. 	H  u  t  t  e  r  H.  E.,  Industrial  Supersonics,  Mech.
World,  122,  635  (1947).
 956. 	I  d  e  J.  М.,  Sonar,  Secret  Weapon  of  the  Sea,
Proc.  US  Naval  Inst.,  73,  439  (1947).
 957. 	I  ng  e  1  m  a  г  к  В.  E.,  Preliminara  resultat
fran  en  elektronmikroskopisk  undersokning  av  kol-
lagena  fibriHer  fran  senor,  Nordisk  Medicin,  32,
2659  (1946).
 958. 	Internationale  Tobis  Maatsch,  Mischung  gefarb-
ter  Korper  insbesondere  zur  Herstellung  von  Farb-
rastern,  Fr.  Pat.  Nr.  809642,  1937.
 959. 	I  s  h  i  i  Ch.,  Supersonic  velocity  in  Gases,  Espe¬
cially  in  Dry  and  Humid  Air,  Sci.  Pap.  Inst.  Phys.
Chem.  Res.  Tokio,  26,  201  (1935).
 960. 	I  s  n  a  r  d  i  Т.,  Uber  das  Verhaltnis  der  spezi-
fischen  Warmen  cJcv  fur  Fliissigkeiten,  Phys.  Zs.,
 25, 	439  (1924).
 961. 	Исакович  М.  А.,  О  распространении  волн
в  жидкости,  обладающей  максвелловой  вязко¬
стью,  ДАН  СССР,  23,  783  (1939).
 962. 	Истомина  О.,  Островский  Е.,  Влия¬
ние  ультразвука  на  развитие  растений,  ДАН
СССР,  нов.  сер.,  2,  155  (1936);  см.  также  ЖТФ,  6,
2065  (1936).
 963. 	Itterbeek  A.  van,  Absorption  van  het  ge-
luid  in  lichte  gassen,  Wis-en  Natuurk.  Tijdschr.,
 10, 	17  (1940).
 964. 	Itterbeek  A.  van.,  The  Absorption  of
Sound  in  Gases  Applicated  to  Collision  Kinetics,
Meded.  Kon.  Vlaamscjie  Acad.  Wetensch.  Lette-
ren  Schone  Kunsten  Belgie,  KL  Wetensch.,  No.
 2, 	22  (1940).
 965. 	Itterbeek  A.  van,  de  Bock  A.,  Sound
Velocity  and  Temperatur  Change  Moleculare  Asso¬
ciation,  Nature,  162,  611  (1948).
 966. 	Itterbeek  A.  van,  de  В  r  u  у  n  P.,  Ma¬
ri  ens  P.,  Measurements  on  the  Absorption  of
 Sound  in  C02  Gas,  in  C02  Containing  Small  Quanti¬
ties  of  H2,  D2,  H20,  D202  and  also  in  Mixtures  of
C02  and  02,  Collision  Efficienties,  Physica,  6,
511  (1939).
 967. 	Itterbeek 	A. 	van, 	D 	о  n 	i  n 	с 	k 	W. 	van,
 Velocity  of  Sound  in  Mixtures  of  Argon,  Helium
and  Hydrogen  at  Low  Temperatures,  Proc.  Phys.
Soc.,  58,  615  (1946).
 968. 	Itterbeek 	A. 	van, 	D 	о  n 	i  n 	с 	k 	W. 	van,
 Mesures  sur  la  vitesse  de 	propagation 	du  son 	dans
 COet  D2  en  fonction  de  la  pression  aux  temperatu¬
res  de  l'oxygene  et  de  Vhydrogene  liquide,  Se¬
cond  coefficient  du  virial  de  D2,  Physica,  10,  481
 (1943).
 969. 	Itterbeek 	A. 	van. 	D 	о  n 	i  n 	с 	k 	W. 	van,
 Vitesse  de  propagation  du  son  dans  Pair  et  dans
les  melanges  azotehydrogene  aux  bases  tempe¬
ratures,  Calcul  des  chaleurs  speciffiques,  Ann.  de
phys.,  19,  88  (1944).
 970. 	Itterbeek  A.  van,  Lauwers  L.,  Me¬
sures  sur  la  vitesse  du  son  dans  l'ammoniaque  ga-
zeux,  Physica,  12,  241  (1946).
 971. 	Itterbeek  A.  van,  Mariens  P.,  Mea¬
surements  with  Ultrasonics  on  the  Velocity  and
Absorption  of  Sound  at  Ordinary  and  at  Low  Tem¬
peratures,  Physica,  4,  207  (1937).
 972. 	Itterbeek  A.  van,  Mariens  P.,  Mea¬
surements  on  the  Velocity  and  Absorption  of
Sound  in  Various  Gases  Between  +100°  С  und
—100°  C.  Influence  of  Pressure  on  the  Absorption,
Physica,  4,  609  (1937).
 973. 	Itterbeek  A.  van,  Mariens  P.,  Deter¬
mination  of  the  Relaxation  Time  for  the  Vibra¬
tional  Energy  of  Carbon  Dioxide,  Nature,  140,
850  (1937).
 974. 	Itterbeek  A.  van,  Mariens  P.,  Measu¬
rements  on  the  Absorption  of  Sound  in  Carbon  Dio¬
xide  Gas,  Determination  of  the  Relaxation  Time
for  the  Vibrational  Energy  as  a  Function  of  the
Temperature,  Physica,  5,  153  (1938).
 975. 	Itterbeek  A.  van,  Mariens  P.,  Measu¬
rements  on  the  Absorption  of  Sound  in  02  Gas
and  in  C02  Gas  Containing  Small  Quantities  of
H20,  D20  and  Ne,  Relaxation  Times  for  the  Vib¬
rational  Energy,  Physica,  7,  125  (1940).
 976. 	Itterbeek  A.  van,  Mariens  P.,  Die
Stofianregung  intramolekularer  Schwingungen  in
C02  gas  unter  dem  Einflufi  von  Fremdgasen  als
Funktion  der  Temperatur,  Physica,  7,  909  (1940).
 977. 	Itterbeek  A.  van,  Mariens  P.,  Sound
Absorption  in  Light  Gases,  Physica,  7,  938
 (1940).
 978. 	Itterbeek 	A. 	van, 	Paemel 	O.  van,
 Measurements  on  the  Velocity  of  Sound  as  a  Func¬
tion  of  Pressure  in  Oxygengas  at  Liquid  Oxygen
Temperatures,  Calculation  of  the  Second  Virial
Coefficient  and  the  Specific  Heats,  Physica,  55,
593  (1938).
 979. 	Itterbeek 	A. 	van, 	Paemel 	O.  van,
 Measurements  on  the  Velocity  of  Sound  in  Gaseo¬
us  Argon  and  Deuterium  Respectively  at  Liquid
Oxygen  and  Hydrogen  Temperatures.  Calcula¬
tion  and  Discussion  of  the  Second  Virial  Coef¬
ficient  of  Argon,  Physica,  5,  845  (1938).
 980. 	Itterbeek  A.  van,  T  h  у  s  L.,  Influence  of
a  Magnetic  Field  on  the  Absorption  of  Sound  in
Oxygen  Gas,  Physica,  5,  298  (1938).
 981. 	Itterbeek 	A. 	van, 	Thys  L., 	Measure¬
 ments  on  the  Velocity  and  the  Absorption  of  Sound

600
 Библиография
 in  Gaseous  Nitric  Oxyde  in  a  Magnetic  Field,  Phy-
sica,  5,  640  (1938).
 982. 	Itterbeek  A.  van,  T  h  у  s  L.,  Measure¬
ments  on  the  Absorption  and  the  Velocity  of  Sound
in  Hydrogen,  Deuterium  and  Neon  Gas,  Physica,
 5, 	889  (1938).
 983. 	Itterbeek  A.  van,  Vermaelen  R.,
Mesures  sur  l'absorption  et  la  vitesse  de  propaga¬
tion  du  son  dans  l'hydrogene  leger  et  l'hydrogene
lourd  entre  300°  К  et  60°  K,  Physica,  9,  345  (1942).
 984. 	Ivanescu  I.,  Ober  die  Schallgeschwindig-
keit  in  gasformigen  Gemischen,  Ann.  Sci.  Univ.
Jassy  (I),  27,  167  (1941).
 985. 	J  a  h  n  R.,  R  e  i  s  i  n  g  e  г  C.,  Herstellung  von
feinkornigen  Gufistiicken  aus  Metallen  und  Metal-
legierungen  durch  Austreiben  der  Gas-  und  Schla-
ckeneinschliisse  aus  dem  flieJBenden  Giefigut,
Brit.  Pat.  No.  456657,  1934.
 986. 	J  a  q  u  e  s  A.  Т.,  Tuck  E.,  Van  Z  a  n  t  R.,
The  Underwater  Directional  Characteristics  of
a  Free-edge-plate,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 20, 	583  (1948).
 987. 	J 	a  n  о  v  s  к  i 	W., 	P  о 	h  1  m  a  n  R.,  Schall-
 und  Ultraschallerzeugung  in  Flussigkeiten  fur
industrielle  Zwecke,  Zs.  angew.  Phys.,  1,  222
 (1948).
 988. 	J 	atkar 	S.  К. 	K., 	Supersonic  Satellites,
 Electrotechnics  (Bangalore),  No.  11,  84  (1938).
 989. 	J  a  t 	к  a 	r 	S. 	К. 	K., 	Supersonic 	Velocity 	in
 Gases  and  Vapours,  I.  Aberrations  of  Supersonic
Interferometers  in  Gases,  Journ.  Ind.  Inst.  Sci.,
A21, 	245 	(1938).
 990. 	J  a  t 	к  a 	r 	S. 	К. 	K., 	Supersonic 	Velocity 	in
 Gases  and  Vapours.  II.  Supersonic  Satellites  in
Vapours,  Journ.  Ind.  Inst.  Sci.,  A21,  455  (1938).
 991. 	J 	a  t  к  a  r 	S. 	К. 	K., 	Supersonic  Velocity  in
 Gases  and 	Vapours. 	III. 	Volume  Resonance  in
 a  Supersonic  Interferometer,  Journ.  Ind.  Inst.
Sci.,  A21,  477  (1938).
 992. 	J  a  t 	к  a 	r 	S. 	К. 	K., 	Supersonic 	Velocity 	in
 Gases  and  Vapours.  IV.  Measurement  of  the  Abso¬
lut  Frequency  of  Piezoelectric  Quartz  Oscillators,
Journ.  Ind.  Inst.  Sci.,  A22,  1  (1939).
 993. 	J 	a  t  к 	a  r 	S. 	К. 	K-, 	Supersonic 	Velocity 	in
 Gases  and  Vapours.  V.  Specific  Heats  of  Vapours  of
Acetone,  Benzene  Cyclohexane,  n-Heaxane,  Met¬
hyl,  Ethyl  and  n-Propylethers,  Journ.  Ind.  Inst.
Sci.,  A22,  19  (1939).
 994. 	J  a  t  к  a  r  S.  К.  K.,  Supersonic  Velocity  in
Gases  and  Vapours.  VI.  Specific  Heats  of  the
Vapours  of  Atcohols  and  Ethyl  Acetate,  Journ.
Ind.  Inst.  Sci.,  A22,  39  (1939).
 995. 	J 	a  t  к 	a  r 	S. 	К. 	K., 	Supersonic 	Velocity 	in
 Gases  and  Vapours.  VII..  Specific  Heats  of  the
Vapours  of  Dichlormethane,  Chloroform,  Carbon,
Tetrachloride  and  Ethylene  Dichloride,  Journ.
Ind.  Inst.  Sci.,  A22,  59  (1939).
 996. 	J 	a  t  к 	a  r 	S. 	К. 	K., 	Supersonic 	Velocity 	in
 Gases  and  Vapours.  VIII.  Supersonic  Velocity  in
Air,  Steam,  Carbon,  Dioxide  and  Carbon  Disul¬
fide,  Journ.  Ind.  Inst.  Sci.,  A22,  93  (1939).
 997. 	J  a  t  к  a  r  S.  К.  K.  Supersonic  Velocity  in
Gases  and  Vapours.  IX.  Specific  Heats  and  Dis¬
persion  of  Supersonic  Velocity  in  Organic  Vapours,
Indian  Journ.  Phys.,  13,  445  (1939).
 998. 	Jatkar  S.  К.  K.,  Lakshminaray-
n  a  n  D.,  Supersonic  Velocity  in  Gases  and  Va¬
pours.  X.  Molecular  Heats  of  Some  Vapours,
Journ.  Ind.  Inst.,  Sci.,  A28,  1  (1946).
 999. 	Jatkar  S.  К.  K.,  Lakshminaray-
nan  D.,  Supersonic  Velocity  in  Gases  and  Va¬
pours.  XI.  Dispersion  in  C02,  CS2,  N20'and
CH3CHO  Journ.  Ind.  Inst.  Sci.,  A28,  16  (1946).
 1000. 	Jatkar  S.  К.  K.,  Lakshminaray-
n  a  n  D.,  Supersonic  Velocity  in  Gases  and  Va¬
pours.  XII.  Dispersion  of  Molecular  Heats  of
Organic  Vapours,  Journ.  Ind.  Inst.  Sci.,  A28,
 29 	(1946).
 1001. 	Jeffree  J.  H.,  Modulateurs  de  lumiere,
Fr.  pat.  No.  786641,  1935.
 1002. 	Jeffree  J.  H.,  The  Scophony  Light  Control,
Television,  9,  260  (1936).
 1003. 	Jeffree  J.  H.,  More  Experiments  in  Super¬
sonic-Wave  Light  Modulation,  Television,  11,
595  (1938)..
 1004. 	Johns  W.,  Das  Echolot  in  der  Fischerei,
Fischmarkt,  2,  256  (1934).
 1005. 	Johnson  С.  H.,  The  Lethal  Effects  of  Ultra¬
sonic  Radiation,  Journ.  Physiol.,  67,  356  (1929).
 1006. 	Johnson  E.  A.,  The  Measurement  of  tem¬
perature  of  Sound  Fields,  Phys.  Rev.  (2),  45,  641
 (1934).
 1007. 	Jones  P.  L.  F.,  Gale  A.  Y.,  Ultrasonic
 Velocity  in  Water,  Nature,  157,  341 	(1946).
 1008. 	J  о  u  a  u  s  t  R.,  Le  quartz  piezo-electrique  com-
me  etalon  de  frequence,  Onde  electr.,  6,  513
 (1927).
 1009. 	Joule  J.  P.,  On  the  Effects  of  Magnetism
Upon  the  Dimensions  of  Iron  and  Steel  Bars,
Phill.  Mag.  (3),  30,  76,  225  (1847).
 1010. 	Kallmeyer  F.  W.,  Nach  dem  Magnetostrik-
tionsprinzip  wirkendes  Schwingungsgebilde  fur
Unterwasserschallsender  bzw.  Empfanger,  DRP
Nr.  666905,  1933.
 1011. 	Kallmeyer  F.  W.,  Durch  magnetostriktive
Krafte  zu  radialen  Schwingungen  in  seiner  Eigen-
frequenz  angeregtes  ringformiges  Schwingungs¬
gebilde,  DRP  Nr.  607048,  1934.
 1012. 	К  a  1  1  m  e  у  e  r  F.  W.,  Einrichtung  zum  Sen-
den  und  Empfangen  von  Schallwellen,  DRP  Nr.
620872,  1934.
 1013. 	К  a  1  о  у  e  r  a  s  S.  A.,  Effect  of  Ultrasonic
Waves  on  Oils,  Journ.  Amer.  Oil  Chem.  Soc.,  24,
283  (1947).
 1014. 	Kanazawa  S.,  Shinogawa  H.,  Ein-
fliisse  der  Ultraschallwelle  auf  das  Wachstum  der
Fische,  Journ.  Med.  Sci.  Biophys.,  Japan,  5,
159  (1938).
 1015. 	Kannuna  М.,  Methode  zur  Diffusionsmessung
zweier  Flussigkeiten  vermittels  Ultraschallwellen,
Helv.  phys.  Acta,  21,  93  (1948).
 1016. 	Kao  Pan  Tschang,  Vitesse  du  propaga¬
tion  des  ondes  aeriennes  ultrasonores,  Compt.
Rend.,  193,  21  (1931).
 1017. 	Kao  Pan  Tschang,  Etude  experimental
de  la  vitesse  de  propagation  des  ultrasons  dans  des
gaz,  Ann.  de  phys.  (10),  17,  315  (1932).
 1018. 	Karl  О.  H.,  Ultraschallwellen  loten,  priifen,
feilen,  Techn.  Assistentin,  10,  30  (1943).
 1019. 	К  a  г  о  1  u  s  A.,  Light  Relais,  Amer.  Pat.
No.  2084201,  1932.
 1020*.  Kasahara  М.,  Uber  die  Immunitatsver-
haltnisse  des  mit  Ultraschallwellen  behandeltera
Virus  bei  experimenteller  Affenpolimyelitis,  Klin.
Wschr.,  18,  971  (1939).
 1021*.  Kasahara  М.,  Kawashi  та  K.,  Uber
den  EinfluB  de  ultraakustischen  Wellen  auf  das
Vitamin  C.  Klin.  Wschr.,  16,  1191  (1937).

Библиография
 601
 1022*.  Kasahara  М.,  Nan  S.  S.,  Uber  die
Schutzwirkung  des  mit  Ultraschallwellen  behan-
delten  Lvssavirus,  Klin.  Wschr.,  19,  866  (1940).
 1023*.  Kasahara  М.,  Nan  S.  S.,  Ogata  S.,
Uber  den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  das
Encephalitisvirus,  Klin.  Wschr.,  19,  817  (1940).
 1024*.  Kasah  a  г  a  М.,  Naruse  Т.,  Sakiya-
m  a  Т.,  Uber  die  Veranderungen  der  kernhal-
tigen  Erythrocythen  durch  Ultraschallwellen,
Folia  Haematol.,  58,  355  (1937).
 1025*.  Kasahara  М.,  Ogata  S.  J.,„  К  a  m-
bayashi 	H.,  Yoshida  K-,  Ober  den
 EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  das  Poliomye¬
litis  virus  in  vitro,  Mschr.  Kinderheilkunde,  73,
79  (1938).
 1026*.  Kasahara  M.  et  al.,  Ober  den  EinfluJB  der
Ultraschallwellen  auf  das  Vaccinevirus,  Mschr.
Kinderheilkunde,  76,  43  (1938).
 1027*.  Kasahara  М.,  Takagi  Т.,  Ober  den
EinfluB  der  ultraakustischen  Schallwellen  auf  das
Diphtherietoxin,  Mschr.  Kinderheilkunde,  72,
8  (1938).
 1028*.  Kasahara  М.,  Tatsumi  М.,  Koni-
shi  K-,  Ober  den  EinfluB  der  Ultraschallwel¬
len  auf  die  Milch,  Zs.  Kinderheilkunde,  59,  193
 (1937).
 1029*.  Kasahara  М.,  Yoshida  K-,  К  a  m-
b  a  у  a  s  h  i 	H.,  Ober  den  EinfluB  der  Ultra¬
 schallwellen  auf  den  Keuchhustenbazillus,  Mschr.
Kinderheilkunde,  72,  11  (1938).
 1030*.  Kasahara  M,.,  Yoshinare  Т.,  Ober
den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  die  Milch-
enzyme,  Zs.  Kinderheilkunde,  59, 	462 	(1938).
 1031. 	Кастер  ин  N.,  Ober  die  Dispersion  der  akus-
tischen  Wellen  in  einem  nicht  homogenen  Medium,
Zittingsversl.  Kon.  Akad.  v.  Wet.  Amsterdam,
 6, 	460  (1897).
 1032. 	Katsurai  Т.,  Ober  das  Hydrosol  des  ferromag-
netischen  Eisenoxyds,  Kolloid.  Zs.,  82,  172  (1938).
 1033. 	Kausche  G.  A.,  Pfankuch  E.,  Rus-
k  a  H.,  Beobachtungen  uber  Schall-  und  Ultra-
schalleinwirkung  am  Protein  des  Tabakmosaik-
virus,  Naturwiss.,  29,  573  (1941).
 1034. 	Kaye  G.  W.  C.,  Sherratt  G.  G.,
The  Velocity  of  Sound  in  Gases  in  Tubes,  Proc.
Roy.  Soc.,  A141,  123  (1933).
 1035. 	Keeney 	E. 	L., 	Eine  langsam  resorbierte
 Zubereitung  von  Adrenalin,  Bull.  Johns  Hopkins
Hospl.,  112,  227  (1938).
 1036. 	К  e  i  d  e  1 	W. 	D., 	Uber  die  Verwendung^ 	des
 Ultraschalles,  in  der  klinischen  Diagnostik,  Arztl.
Forschung,  1,  349  (1948).
 1037. 	Keller  A.  C.,  Submarine  Detection  by  Sonar,
Bell  Lab.  Rec.,  25,  55  (1947).
 1038. 	Keller 	H. 	H., 	Ultraschallabsorption 	in
 Gasen,  Phys.  Zs.,  41,  386  (1940).
 1039. 	Kettering  C.  F.,  Cathing  up  with  Nature,
Blind  Flying,  Vital  Speeches,  10,  736  (1944).
 1040. 	К  e  u  t  e  1 	F., 	Ober 	die  spezifische  Warme 	von
 Gasen,  Dissertation,  Berlin,  1910.
 1041. 	X  a  p  к  e  в  и  ч  А.  А.,  Об  устойчивости  преобра-
зова1елей  ЖТФ,  16,  851  (1946).
 1042. 	King  L.  V.,  On  the  Acoustic  Radiation  Field
of  the  Piezoelectric  Oscillator  and  the  Effect
of  Viscosity  on  Transmission,  Canad.  Journ.  Res.,
 11, 	135,  484  (1934).
 1043. 	King  L.  V.,  On  the  Acoustic  Radiation  Pres¬
sure  on  Spheres,  Proc.  Roy.  Soc.,  A147,  212
 (1934).
 1044. 	King 	L. 	V.,  On  the 	Acoustic 	Radiation  Pres¬
sure  on 	Circular  Discs. 	Inertia 	and  Diffraction,
 Corrections,  Proc.  Roy.  Soc.,  A153,  1  (1935).
 1045. 	King 	L. 	V.,  On  the 	Thepry  of 	the  Inertia  and
 Diffraction 	Corrections 	for  the 	Rayleigh  Disc,
 Proc.  Roy.  Soc.,  A153,  17  (1935).
 1046. 	Kinoshita  М.,  Ishii  Ch.,  The  Effect  of.'
Humidity  on  Supersonic  Velocity  in  Air,  Sci.  Pap.
Inst.  Phys.  Chem.  Res.  Tokyo,  19,  83  (1932).
 1047. 	Kirchhoff  G.,  Ober  den  EinfluB  der  Warme-
leitung  in  einem  Gase  auf  die  Schallbewegungr
Pogg.  Ann.  Phys.,  134,  177  (1868).
 1048. 	Kistiakowsky  G.  B.,  Richards  W.  T.,.
An  Attempt  to  Measure  the  Velocity  of  Dissocia¬
tion  of  Nitrogen  Tetroxide  by  Methode  of  Sound1
Waves,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  52,  4661  {1930).
 1049. 	К  i  t  t  e  1  C.,  Ultrasonic  Propagation  in  Liquids,
 II. 	Theoretical  Study  of  the  Free  Volume  Model
of  the  Liquid  State,  Journ.  Chem.  Phys.,  14,  614
 (1946).
 1050. 	Klauer  F.,  Rontgen-Laue-Diagramme  an*
piezoelektrische  schwingenden  Kristallen,  Phys.
Zs.,  36,  208  (1935).
 1051. 	Klein  E.,  Spherical  Torsion  Pendulum  as*
Supersonic  Radiation  Pressure  Meter  in  Liquids,.
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  8,  210  (1937).
 1052. 	Klein  E.,  Absolute  Sound  Measurements  irb
Liquids,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  10,  105  (1938).
 1053. 	Klein  E.,  Absolute  Sound  Intensity  in  Liquids*
by  Spherical  Torsion  Pendula,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  9,  312  (1938).
 1054. 	Klein  E.,  Hershberger  D.  W.,  Use*
 of  the  Pierce  Acoustic  Interferometer  for  the  De¬
termination  of 	Absorption  in 	Gases  for  High  Fre¬
quency 	Sound 	Waves, 	Phys. 	Rev.  (2), 	36,.  1262^
 (1930).
 1055. 	Klein  E.,  Hershberger  D.  W.,  Super¬
sonic,  Interferometers,  Phys.  Rev.  (2),  37,  109„
760  (1931).
 1056. 	Klein  V.,  Die  Entgasung  von  Glasschmelzea
durch  Schallwellen,  Glastechn.  Ber.,  16,  232
 (1938).
 1057. 	К  1  i  n 	g  А., 	К  1  i  n  g 	R., 	Action  des 	ultrasons*
 sur  l’eau,  Compt.  Rend.,  223,  33  (1946).
 1058. 	К  1  i  n 	g  А., 	К  1  i  n  g 	R., 	Action  des 	ultrasons*
 sur  les  hydrocarbures,  halogenes  au  milieu  aqueaux,,
Compt.  Rend.  223,  1131  (1946).
 1059. 	К  1  i  n  g  R.,  La  sonoluminescence  et  ses  rapports-
avec  certaines  actions  chimiques  des  ultrasons,.
Rev.  Sci.,  85,  364  (1947).
 1060*.  К  1  о  p  f  A.,  Ultraschallwellen  und  deren  biolo¬
gische  Bedeutung,  Dissertation,  Mtinchen,  1941-
 1061. 	Kneser 	H. 	O., 	Ober 	die  Schallgeschwindig-
 keit  in  Kohlensaure,  Phys.  Zs.,  32,  179  (1931).
 1062. 	Kneser 	H. 	O., 	Zur 	Dispersionstheorie  des-
 Schalles,  Ann.  d.  Phys.  (5),  11,  761  (1931).
 1063. 	Kneser  H.  O.,  Die  Dispersion  hochfrequenter
 Schallwellen  in  Kohlensaure,  Ann.  d.  Phys.  (5),.
 11,. 	777  (1931); 	12, 	1015  (1932).
 1064. 	Kneser  H. 	O., 	Vibrational  Specific  Heat  oi
 Carbon  Dioxide,  Nature,  129,  797  (1932).
 1065. 	Kneser 	H. 	O., 	The 	Interpretation  of  the*
 Anomalous  Sound  Absorption  in  Air  and  Oxygen*
in  Terms  of  Molecular  Collisions,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  5,  122  (1933).
 1066. 	Kneser 	H. 	O., 	Schallabsorption  in  mehr-
 atomigen  Gasen,  Ann.  d.  Phys.  (5),  16,  337  (1933).
 1067. 	Kneser  H. 	O.,  Bemerkung  zur 	Arbeit  voir
 A.  J.  Rutgers, 	Ann. 	d.  Phys.  (5),  16, 	360  (1933>.

<302
 Библиография
 1068. 	К  n  е  s  е  г 	Н. 	О. 	Die  Anregung  der  02-Kern-
 schwingung 	durch  MolekiilstoB  (nach  Schallabsorp-
 tionsmessungen),  Zs.  Techn.  Phys.,  15,  559  (1934).
 1069. 	Kneser 	H. 	O., 	Molekulare  Schallabsorption
 in  Gasen,  Zs.  Techn.,  Phys.,  16,  213  (1935).
 1070. 	Kneser 	H. 	O., 	Schallabsorption  und  disper¬
 sion  in  Fliissigkeiten,  Ann.  d.  Phys.  (5),  32,  277
 (1938).
 1071. 	Kneser  H.  O.,  Die  akustischen  Relaxations-
erscheinungen,  Phys.  Zs.,  39,  800  (1938);  Zs*  techn.
Phys.,  19,  486  (1938).
 1072. 	Kneser  H.  O.,  Schallabsorption,  spezifische
Warme  und  Einstellung  des  Elektronenspins  in
Stickoxyd,  Ann.  d.  Phys.  (5),  39,  261  (1941).
 1073. 	Kneser  H.  O.,  Ober  den  Zusammenhang
zwischen  Schallgescwindigkeit  und  absorption  bei
der  akustischen  Relaxation,  Ann.  d.  Phys.  (5),
 43, 	465  (1943).
 3074.  Kneser  H.  O.,  Zur  Deutung  der  Schallabsorp¬
tion  in  Wasser,  Naturwiss.,  34,  53  (1947).
 1075. 	Kneser  H.  O.,  Relaxation  der  Schwingungs-
warme  als  Ursache  der  Schallabsorption  in  Fliis-
sigkeiten,  Naturwiss.,  34,  54  (1947).
 1076. 	Kneser  H.  O.,  Schallabsorption  und  Struk-
tur  der  Fliissigkeiten,  Naturwiss.,  35,  88  (1948).
 1077.  Kneser  H.  O.,  Gauler  O.,  Das  Problem
der  Schallausbreitung  in  teilweise  dissoziierten
Gasen,  Phys.  Zs.,  37,  677  (1936).
 1078.  Kneser  H.  O.,  Knudsen  V.  O.,  Die
Einstelldauer  der  Schwingungsenergie  in  Sauer-
stoff  und  ihre  Beeinflussung  durch  Fremdgase,
Ann.  d.  Phys.  (5),  21,  682  (1934).
 1079. 	Kneser  H.  O.,  Wallmann  М.  H.,  Zur
Frage  der  Einstelldauer  der  Rotationswarme  von
Wasserstoff,  Naturwiss.,  22,  510  (1934).
 1080. 	Kneser  H.  O.,  Ziihlke  J.,  Einstelldauer
der  Schwingungsenergien  bei  C02  und  N20,  Zs.  f.
Phys.,  77,  649  (1932).
 1081. 	Knotzel  H.,  Knotzel  L.,  Schallabsorp¬
tion  und  Dispersion  in  Sauerstoff,  Ann.  d.  Phys.
 (6),  2,  339  (1948).
 1082. 	Knoll  М.,  Diels  K-,  Herstellung  der  Oxyd-
iiberziige  auf  Gliihkathoden  unter  Zuhilfenahme
von  Ultraschallwellen,  DRP  Nr.  645385,  1934.
 1083. 	Knudsen  V.  O.,  The  Absorption  of  Sound  in
Air  and  Water  Vapour,  Phys.  Rev.  (2),  43,  1051
 (1933).
 1084. 	Knudsen  V.  O.,  Measurement  of  the  Rate
of  Decay  of  Sound  in  Small  Chambers  for  Frequen¬
cies  to  11  000  cycles,  and  a  Determination  of  the
Effects  of  Temperature  and  Humidity  on  the
Absorption  of  Sound  in  Air,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  5,  64  (1933).
 1085. 	Knudsen  V.  O.,  The  Absorption  of  Sound  in
Air  in  Oxygen  and  in  Nitrogen,  Effects  of  the
Humidity  and  Temperature,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  5,  112  (1933).
 1086. 	Knudsen  V.  O.,  The  Absorption  of  Sound
in  Gases,  Journ.  Soc.  Acoust.  Amer.,  6,  199  (1935).
 1087. 	Knudsen  V.  O.,  The  Absorption  of  Sound
in  Gases,  Science,  81,  578  (1935).
 1088. 	Knudsen  V.  O.,  Fricke  E.,  The  Absorp¬
tion  of  Sound  in  Carbon  Dioxyde  and  Other  Gases,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  10,  89  (1938).
 1089. 	Knudsen  V.  O.,  Fricke  E.,  Absorption
of  Sound  in  Carbon  Dioxyde,  Effects  of  Impurities,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  9.  273  (1938).
 1090. 	Knudsen  V.  O.,  Fricke  E.,  The  Absorp¬
tion  of  Sound  in  C02,  N20,  COS  and  CS2  Containing
 Added  Impurities,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  12,
255  (1940).
 1091. 	Knudsen  V.  O.,  Kneser  H.  O.,  The
Absorption  of  Sound  in  Oxygen  as  Influenced  by
the  Presence  of  Other  Gases,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  5,  4  (1933).
 1092. 	Knudsen  V.  O.,  Obert  L.,  The  Transfer
of  Translational  and  Vibrational  Energy  in
Oxygen  as  Influenced  by  Small  Impurities  of  Wa¬
ter  or  Ammonia  Vapour,  Phvs.  Rev.  (2),  47,  256
 (1935).
 1093. 	Knudsen  V.  O.,  Obert  L.,  The  Absorption
of  High  Frequency  Sound  in  Oxygen  Containing
Small  Amounts  of  Water  Vapour  or  Ammonia,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  7,  249  (1936).
 1094. 	Koch  H.  E.,  Briieke  zur  Messung  der  Eigenfre-
quenzen  von  Ultraschallquarzen,  Dissertation,
Rostock,  1940.
 1095. 	К  o  n  i  g  R.,  Ober  die  hochsten  horbaren  und  un-
horbaren  Tone  von  4096  bis  90  000  Schwingungen,
Ann.  d.  Phys.  (3),  69,  626,  721  (1899).
 1096. 	К  o  n  i  g  W.,  Hydrodynamisch-akustische  Unter¬
suchungen,  Ann.  d.  Phys.  (3),  42,  353,  549  (1891).
 1097. 	Konig  W.,  Hydrodynamische  akustische  Un¬
tersuchungen,  Wied.  Ann.,  43,  43  (1891).
 1098. 	Konig  W.,  Ein  Apparat  zur  Erklarung  der
Entstehung  der  Kundtschen  Staubfiguren,  Zs.
phys.  chem.  Unterr.,  8,  191  (1895).
 1099*.  К  о  e  p  p  e  n  S.,  Therapeutische  Erfahrungen  mit
Ultraschall,  Therapie  d.  Gegenwart,  85,  116  (1944).
 1100*.  К  о  e  p  p  e  n  S.,  Die  Anwendung  der  Ultraschall¬
wellen  in  der  Biologie,  Hippocrates,  15,  325  (1944).
 1102. 	К  os  ter  W.,  Elastizitatsmodul  und  AE-Ef-
fekt  der  Eisennickellegierungen,  Zs.  Metallkunde,
 35, 	194  (1943).
 1103. 	Koga  I.,  Characteristics  of  Piezo-electric  Quartz-
oscillators,  Journ.  Inst.  Electr.  Eng.  Japan,  52,
 170 	(1932).
 1104. 	Koga  I.,  Thickness  Vibrations  of  Piezo-elec¬
tric  Oscillating  Crystals,  Journ.  Inst.  Electr.
Eng.  Japan,  52,  498,  736  (1932);  Physics,  3,70
 (1932);  Phil.  Mag.  (7),  16,  275  (1933).
 1105. 	Koga  I.  Thermal  Characteristics  of  Piezo¬
electric  Oscillating  Quartz  Plates,  Rep.  Rad.
Res.  Japan,  4,  61  (1934).
 1106. 	Koga  I.,  Plaques  oscillantes  en  quartz  pie-
zoelectrique  sans  variation  de  frequence  avec  la
temperature,  Onde  electr.,  15,  457,  498  (1936).
 1107. 	Koga  I.,  T  a  к  a  g  i  N.,  Piezoelectric  Quartz
Oscillating  Plates  with  Temperature  Coefficients
Less  than  10~50  C,  Journ.  Inst.  Electr.  Eng.
Japan,  .53,  940  (1933).
 1108. 	Koga  I.,  Takagi  N.,  Thermal  Characte¬
ristics  of  thin  Oscillating  Quartz  Plates,  Journ.
Inst.  Electr.  Eng.  Japan.,  54,  399  (1934).
 1109. 	Kohle-  und  Eisenforschung  G.  m.  b.  H.,  Sintern  pul-
verformiger  Stoffe,  schweiz.  pat.  Nr.  217550,  1940.
 1110. 	Кудрявцев  Б.  Б.  Поглощение  звука
в  бинарных  газовых  смесях,  ЖЭТФ,  17,  294  (1947).
 Ill  1.  К  о  п  ы  л  о  в  и  ч  Е.,  Цу  керман  М.  А.,
Erfahrungen  mit  der  Behandlung  verschiedener
Schwerhorigkeitsformen  mittels  Hochfrequenz-
schall,  Arch.  Ohrenheilkunde,  131,  208  (1932).
 1112. 	К  о  r  f  f  W.,  Photometrische  Untersuchungen  der
Lichtbeugung  an  Ultraschallwellen  in  Fliissigkeiten
und  Gasen,  Phys.  Zs.,  37,  708  (1936).
 1113. 	Королев  Ф.  А.  О  применении  метода  Теп-
лера  для  измерения  поглощения  ультразвука
в  жидкостях,  ДАН  СССР,  15,  35  (1937).

Библиография
 603
 1114. 	Королев  Ф.  А.,  Измерение  поглощения
ультразвука  в  газах  оптическим  методом,  ЖЭТФ,
И,  184  (1941).
 1115. 	Korteweg 	D. 	J.,  Ober 	die 	Fortpflanzungs-
 geschwindigkeit 	des 	Schalles 	in  elastischen  Roh-
 ren,  Wiedem.  Ann.  Phys.,  5,  525  (1878).
 1116. 	К  г  a  i  n  e  г  H.,  Anwendung  eines  Druckwechsel-
feldes  in  der  NaBaufbereitung,  Metall  u.  Erz,
 35, 	471  (1938).
 1117. 	Kramolin 	L. 	von,  Durch 	Dispersion  mit
 Hilfe  von  Ultraschallwellen  hergestellte  Oxydkat-
hode,  DRP  Nr.  735369,  1938.
 1118*.  Krantz  J. 	C., 	Beck 	F  r. 	F.,  Soundwa¬
 ves  are  Tried  as  Cancer  Treatment,  Arch.  Phys.
Ther.,  20,  370  (1939).
 1119. 	Крзснушкин  П.  E.,  Расчет  интерферо¬
метра  Пирса,  ДАН  СССР,  27,  214  (1940);  Journ.
of  Phys.  USSR,  7,  80  (1943).
 1120. 	Краснушкин  П.  E.,  On  Supersonic  Wa¬
ves  in  Cylindrical  Tubes  and  the  Theory  of  the
Acoustic  Interferometer,  Phys.  Rev.  (2),  65,  190
 (1944).
 1121. 	Краснушкин  П.  E.,  Пумпер  E.  Я-,
 О 	поглощении  ультразвука  в  гелии,  ДАН  СССР,
23,  448  (1939).
 1122. 	Krause  Fr.,  Die  Darstellung  von  Geweben  mit
dem  Elektronenstrahlmikroscop,  Deutsche  med.
Wschr.,  70,  435,  532  (1944).
 112-3. 	Kremnev  L., 	Uber 	den  Mechanismus 	des
 Emulgierungsprozesses,  Kolloid.  Zs.,  68,16  (1934).
 1124. 	Kremnev  L.,  Ober  die  Theorie  der  Quecksil-
 beremulgieurng,  Kolloid. 	Zs.,  67, 	171 	(1934).
 1125. 	Kress,  Uber  die  Wirkung  von  Ultraschall  auf
 Brucella  Abortus, 	Wien. 	Tierarztl.  Mschr., 	34,
 636  (1947).
 1126. 	Кречмер  С. 	И., 	Ржевкин  С. 	Н.,
 Исследование  волновых  процессов  по  методу  мо¬
делей  с  применением  ультраакустических  волн,
Усп.  физич.  наук,  18,  1  (1937);  Techn.  Phys.
USSR,  4,  1004  (1937).
 1127. 	Кречмер  С.  И.,  Ржевкин  С.  Н.,  Не¬
посредственное  наблюдение  волн  Релея  при  пол¬
ном  внутреннем  отражении,  ДАН  СССР,  20,
17  (1938).
 1128. 	Krishnan  К-  G.,  Dispersion  of  Ultrasonic
Velocity  in  Liquids,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,
A9,  382  (1939).
 1129. 	Krishnan  K-G.,  Effect  of  Depth  of  Liquid
on  Damping  of  a  Quartz  Oscillator,  Indian  Journ.
Phys.,  16,  23  (1942).
 1130. 	Krishnamurty  Bh.,  Ultrasonic  Studies
in  Amethyst  and  Smoky  Quartz,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A27,  132  (1948).
 1131. 	Kroncke  H.,  Sichtbarmachung  kurzer  Schall¬
wellen,  Phys.  Zs.,  31,  908  (1930).
 1132. 	Kroncke  H.,  Ein  einfacher  Resonanzempfan-
ger  fiir  kurze  Schallwellen,  Phys.  Zs.,  33,  733  (1932).
 1133. 	Kruger  F.,  Entgasung  von  Glasschmelzen
durch  Schallwellen,  Glastechn.  Ber.,  16,  233  (1938).
 1134. 	Kruger  F.,  Casper  K-,  Uber  die  Wirbel-
bildung  bei  Schneidentonen  Zs.  tech.  Phys.,  17,
416  (1936).
 1135. 	Kruger  F.,  Koosmann  W.,  Verfahren
zum  Entgassen  von  Schmelzen,  DRP  Nr.  604486,
1941.
 1136. 	Krupp  A.  G.,  Verfahren  zur  Erhohung  des
Schiittelgewichtes  von  staubformigem  oder  kornigem
Gut  oder  einer  Mischung  bei  der,  DRP  Nr.  140537,
 1935.
 1137. 	Krupp  A.  G.,  Friedr,  Improvements  Rela¬
ting  to  the  Depolymerisation  of  Bituminous  Sub¬
stances,  Brit.  pat.  No.  502891,  1936.
 1138. 	Krupp  A.  G.,  Friedr.,  Chemische  Reaktionen
mit  Hilfe  von.  Ultraschall,  Fr.  pat.  no.  868437
 1940.
 1139. 	Krupp  F.,  Klein  E.,  Einrichtung  zum
Ermitteln  von  Fehlstellen  in  Werkstiicken  und
SchweiBnahten  durch  hochfrequente  Schallschwin-
gungen,  DRP  Nr.  741366,  1940.
 1140. 	Kruse  F.,  Zur  Werkstoffpriifung  mittels  Ult¬
raschall,  Akust.  Zs.,  4,  153  (1939);  Dissertation,
Hannover,  1938.
 1141. 	Kruse 	F., 	Untersuchungen  uber  Schallvor-
 gange  in  festen  Korpern  bei  Anwendung  frequenzmo-
dulierten  Ultraschalls,  Akust.  Zs.,  6,  137  (1941).
 1142. 	К  u  с  h  1  e  r  L.,  Die  StoBanregung  intramoleku-
 larer  Schwingungen  in  Gasen  und  Gasgemischen,  V.
Schalldispersionsmessungen  an  C02, 	C02—He,
 COa—H2  und  N20—He  zwischen  20  und  400°C,
Zs.  Phys.  Chem.,  B41,  199  (1938).
 1143. 	К  u  с  h  1  e  r  L.,  Die  StoBausbeute  beim  NaO,
Zerfall,  Naturwiss.,  26,  104  (1938).
 1144. 	Kiirth 	R., 	Vorrichtung  zum  Behandeln  des
 menschlichen  Korpers  mit  Ultraschallwellen,  DRP
Nr.  744635,  1940.
 1145. 	Кудрявцев  Б.  Б.,  см.  [  1110].
 1146. 	К  u  n  d  t  A.,  Uber  die  Doppelbrechung  des  Lich¬
tes  in  tonenden  Staben,  Pogg.  Ann.  Phys.,  123,
541  (1864).
 1147. 	Kundt 	A., 	Uber  eine  neue  Art  akustischer
 Staubfiguren  und  iiber  eine  Anwendung  derselben
zur  Bestimmung  der  Schallgeschwindingkeit  in
festen  Korpern  und  Gasen,  Pogg.  Ann.  Phys
 127, 	497  (1866).  _
 1148. 	Kundt  A.,  Uber  die  Erzeugung  von  Klangfi-
guren  in  Orgelpfeifen  und  iiber  die  Wirkung  tonen-
der  Luftsaulen  auf  Flammen,  Pogg.  Ann.  Phys  ,
 128, 	337,  496  (1866).
 1149. 	Kundt  A.,  Lehmann  O.,  Ober  longitudi-
nale  Schwingungen  und  Klangfiguren  in  zylindri-
schen  Fliissigkeitssaulen,  Pogg.  Ann.  Phys.,  153,
 1 	(1874).
 1150. 	Kunert 	D.,  Die 	elastischen 	Konstanten
 Jenaer  Glaser,  Glastechn.  Ber.,  16,  383  (1938).
 1151. 	Kunert  D.,  Goehlich  H.  J.,  Die  Bestim¬
mung  der 	elastischen 	Konstanten 	Schottscher
 Glaser,  Verh.  deutsch. 	phys.  Ges. 	(3) 	19 	90
 (1938). 	V 	h
 1152. 	Kuntze 	A.,  Uber  Erzeugung  und  Empfang
 tonfrequent  modulierter  Ultraschallwellen  mittels
Piezoquarzen  in  Luft  und  metallischen  Schallei-
tern,  Ann.  d.  Phys.  (5),  26,  349  (1936).
 1153. 	К  u  n  z  e  W.,  Fortschritte  in  der  Entwicklung
der  Echolote,  Zs.  VDI,  77,  1265  (1933).
 1154. 	К  u  n  z  e  W.,  Ober  die  neuere  Entwicklung  der
Echolote,  Schiffbau,  35,  379  (1934).
 1155. 	К  u  n  z  e  W.,  Magnetostriktiver  Schwinger,  DRP
Nr.  632249,  1934.
 1156. 	Kusano  S.,  Wirkung  der  ultraakustischen
Schallwellen  auf  Jodkalium  und  H202,  Tohoku
Journ.  exp.  Med.,  30,  175  (1936).
 1157*.  Kusano  S.,  EinfluB  ultraakustischer  Schall¬
wellen  auf  die  pharmakologischen  Wirkungen  von
einigen  Hormonen  und  vegetativen  Giften  Tohoku
Journ.  exp.  Med.,  30,  170  (1936).
 1158. 	Kuvama  Т.,  Ober  den  magnetistriktiven
Unterwasser-Schallempfanger,  Proc.  Phys.  Math.
Soc.  Japan  (2),  19,  250  (1937).

604
 Библиография
 1159. 	К  и  у  с  к 	W. 	G., 	Enkele  Mededeelingen  oven
 het  echolood,  Tidschr.  Nederl.  Radioger,  6,  39
 (1933).
 И60.  L  a  b  a  w  L.  W.,  Wave  Front  Determination  in
a  Supersonic  Beam,  Phys.  Rev.  (2),  66,  354  (1944).
 1161. 	L  a  b  a  w 	L. 	W., 	Wave  Front  Determination
 in  a  Unidirectional  Beam  Supersonic,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  17,  19  (1945).
 1162. 	Lab  aw 	L. 	W., 	Curved  Quartz  Crystals  as
 Supersonic  Generators,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.
16,  237  (1945).
 1163. 	Labaw  L.  W.,  Williams  A.  O.,  Jr.,
Absorption  of  Supersonic  Waves  in  Water  Near
on  Megacycle,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,
 30 	(1947).
 1164. 	Lachemann  R.,  Erzeugung  und  Anwendung
von  Ultraschall,  Deutsche  Techn.,  8,  338  (1940).
 1165. 	Lack  F.  R.,  Obervations  on  Modes  of  Vibra¬
 tion  and  Temperature  Coefficients  of  Quartz  Cry¬
stal  Plates,  Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  17, 	1123
 (1929),  Bell  Syst.  Techn.  Journ.  8,  515  (1929).
 1166. 	Lagemann  R.  Т.,  Velocity  of  Sound  and
Molecular  Association  in  Liquids,  Journ.  Chem.
Phvs.,  11,  464  (1944).
 1167. 	Lagemann  R.  Т.,  Dunbar  W.  S.,
Relationships  Between  the  Velocity  of  Sound  and
other  Physical  Properties  of  Liquids,  Journ.  Phys.
Chem.,  49,  428  (1945).
 1168. 	Lagemann  R.  Т.,  McMillan  D.  R.,
Jr.,  Wo  os  ley  М.,  Ultrasonic  Velocity  in  a
Series  of  l’olefins,  Journ.  Chem.  Phys.,  16,  247
 (1948).
 1169. 	Laidler  T.  J.,  Richardson  E.  D.,
The  Absorption  of  Supersonic  in  Smokes,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  9,  217  (1938).
 1170. 	Lamb  H.,  Hydrodynamics,  Dover
Publ.,  6  Aufl.,  361  (1945).
 1170a.  Lamb  J.,  Andreae  J.  H.,  Bird  R.,
Absorption  and  Dispersion  of  Ultrasonic  Waves
in  Acetic-Acid,  Nature,  162,  993  (1948).
 1171. 	L  a  M  e  г  V.  K.,  Yates  J.  W,,  Intfluence
of  Ultrasonic  Irradiation  Upon  the  Phase  Transi¬
tion  in  the  Formation  of  Colloida  Sulfur,  Science,
 106, 	508  (1947).
 1172. 	Ландау  Л.,  P  у  мер  Г.,  Uber  Schallabsorp-
tion  in  festen  Korpern,  Sow.  Phys.,  11,  18  (1937).
 1173. 	Ланда  у  Л.,  Теллер  Е.,  Zur  Theorie  der
Schallabsorption,  Sow.  Phys.,  10,  34  (1936).
 1174. 	Lang  R.  J.,  High  Frequency  Vibrations  and
Elastic  Modulus  of  Metal  Bars,  Trans.  Rov.  Soc.
Canada,  16,  163  (1922).
 1175. 	Lange  E.  H.,  Myers  J.  A.,  Static  and
Motional  Impendance  of  a  Magnetostriction  Re¬
sonator,  Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  17,  1687  (1929).
 1176. 	Langevin  A.,  Sur  la  variation  du  module
 piezoelectrique  du  quartz  en  fonction  de  la  tempe¬
rature,  Journ. 	phys.  et  rad. 	(7),  7,  95  (1936).  ,
 1177. 	Langevin 	P., 	Procede 	et  appareil  d’emis-
 sion  et  de  reception  des  ondes  elastiques  sousma-
rines  a  l’aide  des  proprietes  piezo-electrique  du
quartz,  Fr.  pat.  no.  505703,  1918;  no.  576281,  1924;
no.  622035,  1926;  Brit.  Pat.  No.  H5691,  1920.
 1178. 	Langevin 	P., 	Sondage  et  detection  sous-
 marine  par  les  ultrasons,  Rev.  hydrograph.  Bur.
Internat.  Monaco,  1,  39  (1924);  Recherches  et
Inventions,  6, 	441 	(1925); 	Spec.  Publ.  Intern.
 Hydrograph.  Bur.  Monaco  no.  3,  34  (1924).
 J179.,  Langevin  P.  Sondeur  ultra-sonore,  Re¬
cherches  et  Inventions,  7,  119  (1926).
 1180. 	Langevin  P.,  Le  phare  ultra-sonore  de
Calais,  Rev.  Maritime,  481  (1927).
 1181. 	Langevin  P.,  Chilowsky  N.  C.,  Pro¬
cede  et  appareils  pour  la  Production  de  signaux.
sousmarins  diriges  et  pour  la  localisation  a  dis¬
tance  d’obstacles  sousmarins,  Fr.  pat.  no.  502913,.
1918.
 1182. 	L  a  n  g  e  v  i  n 	P., 	Chilowsky.  N. 	C.  ^
 Tournier  М.,  Emission  d’un  faisceau  d’ondes
ultra-sonores  par  excitation  piezoelectriques  d’une
lame  de  quartz  en  resonance,  Journ.  Phys.  (4)>.
 4, 	537  (1923).
 1183. 	Langevin 	P., 	Florisson  Ch. 	L.,
 Procedes  et  appareils  pour  le  sondage  et  la  loca¬
lisation  en  distance  d’obstacles  sous-marins,  au<
moven  d’echos  ultra-sonores,  Fr.  pat.  no.  575435,.
192*3.
 1184. 	Langevin 	P., 	Ishimoto  М., 	Uti¬
 lisation  des  phenomenes  piezoelectriques  pour  la
mesure  de  l’intensite  des  sons  en  valeur  absolute*
Journ.  Phys.  (4),  4,  539  (1923).
 1185. 	Langner  R.  М.,  X-Ray  Reflections  from
 ■ 	Oscillating  Crystals,  Phys.  Rev.  (2),  38,  573  (1931).
 1186. 	Lanier  R.  S.,  Sawyer  C.  R.,  Sonar  for.
Submarines,  Electronics,  19,  99  (1946).
 1187. 	Laporte  R.,  Loiseleur  J.,  Sur  le  degre
de  resistance  des  souches  de  bacilles  tuberculeux
a  la  desintegration  par  les  ultrasons,  Ann.  de
l’Inst.  Pasteur,  71,  375  (1945).
 1188. 	Larsen  F.  J.,  Ultrasonic  Trainer  Circuits,.
Electronics,  19,  126  (1946).
 1189. 	L  a  w  1  о  r  R.,  Sound  Absorption  in  Non-reactive
Gas  Mixtures,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  4,  284
 (1933);  5,  172  (1933).
 1190. 	Leavens  Th.,  Dog  Whistle,  Amer.  pat.  No.
2245484,  1941.
 1191.  Лебедев  П.  H.,  Предельная  величина  ко¬
ротких  акустических  волн,  ЖРФХО,  43,  108
(1911)  (имеется  в  избранных  сочинениях  П.  Н.  Ле¬
бедева,  М.—Л.,  1949,  с  1  р.  225)
 1192. 	Lee  Н.,  The  Scophony  Television  Receiver,
Nature,  142,  59  (1938).
 1193. 	Lee  H.  W.,  Some  Factors  Involved  in  the  Opti¬
cal  Design  of  a  Modern  Television  Receiver  Using
Moving  Scanners,  Pruc.  Inst.  Rad.  Eng.,  27,.
496  (1939).
 1194.  Leonard  R.  W.,  The  Absorption  of  Sound
in  Carbon  Dioxide,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  12,
241  (1940).
 1195. 	Leonard  R.  W.,  An  Improved  Apparatus
for  the  Direct  Measurement  of  the  Absorption  of
Sound  in  Gases,  Rev.  Sci.  Instr.,  11,  389  (1940).
 1196. 	Leonard  R.  W.,  The  Attenuation  of  Ultra¬
sonic  Sound  Waves  in  Water,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  20,  224  (1948).
 1197. 	Levi  F.,  Uber  die  Frequenzanderung  des  Lichtes
bei  der  Beugung  an  Ultraschallwellen,  Helv.
phys.  Acta,  9,  63,  234  (1936).
 1198. 	Levi  F.,  Diffraction  of  Light  by  Ultrasonics  at
Oblique  Incidence,  Nature,  140,  969  (1937).
 1199. 	Levi  F.,  Nagendra  Nath  N.  S.„
Zur  Theorie  des  Durchgangs  von  Ultraschall¬
wellen  durch  eine  feste  Platee,  Helv.  phys.  Acta,
 11, 	408  (1938).
 1200. 	Levi  F.,  Philipp  H.  J.,  Untersuchungen
uber  die  Schallgeschwindigkeit  in  Kautschuk,
Helv.  phys.  Acta,  21,  233  (1948).
 1201. 	Лев  шин  В.  Л.,  Ржевкин  С.  Н.,
К  вопросу  о  механизме  свечения  жидкостей  при

Библиография
 605
 воздейсгвии  ультразвука.  ДАН  СССР  16,  407
 (1937).
 1202. 	Liebermann 	L. 	N. 	Apparatus  for  the
 Determination  of  Dispersion  at  Supersonic  Fre¬
quencies,  Phys.  Rev.  (2),  65,  350  (1944).
 1203. 	Liebermann 	L. 	N., 	Absorption  of  Sound
 in  Fresh  Water  and  in  the  Sea,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  223,  868  (1948).
 1204. 	Liebermann 	L. 	N., 	Reflection  of  Sound
 from  Coastal  Sea  Bottoms,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  20,  305  (1948).
 1205. 	Liebermann  L.  N.,  Reflection  of  Underwater
Sound  from  the  Sea  Surface,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  20,  498  (1948).
 1206.■ 	Liepmann  H.  W.,  Ober  die  Messung  der
Schallgeschwindigkeit  im  flussigem  Sauerstoff,
Helv.  phys.  Acta,  9,  507  (1936).
 1207. 	Liepmann  H.  W.,  Die  Schallgeschwindig¬
keit  in  flussigem 	Sauerstoff  als  Funktion  der
 Siedetemperatur  bei  Frequenzen  von  7,5  und  1,5-106
Hertz,  Helv.  phys.  Acta,  11,  381  (1938).
 1208. 	Liepmann  H.  W.,  Messung  der  Schallge¬
schwindigkeit  in  flussigem  Argon,  Helv.  phys.
Acta,  12,  421  (1939).
 1209. 	Lindberg  A.,  Ultraschallabsorption  in
Fliissigkeiten,  optisch  gemessen,  Phys.  Zs.,  41,
457  (1940);  Dissertation,  Hamburg,  1941.
 1210. 	Lindsay  R.  B.,  High  Frequency  Sound  Radia¬
tion  from  a  Diaphragm,  phys.  Rev.  (2),  32,  515
 (1928).
 1211. 	Lippmann  G.,  Principe  de  la  conversation
 de  l’electricite,  Ann.  de  phys.  chim.,  24, 	145
 (1881).
 1212. 	Little  E.  P.,  Supersonic  Sound  in  Nature,
Gen.  Rad.  Exp.,  9,  5  (1935).
 1213. 	Liu,  Szu-Chih,  Wu  Hsien,  Effect  of
Ultrasonic  Radiation  on  Indicators,-Journ.  Amer.
Chem.  Soc.,  54,  791  (1932).
 1214. 	Liu,  S  z  u-C  h  i  h,  W  u  Hsien,  Mechanism
of  Oxydation  Promoted  by  Ultrasonic  Radiation,
Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  56,  1005  (1934).
 1215. 	Liu,  Szu-Chih,  Yen  А.  С.  H.,  Further
Studies  on  Effect  of  Supersonic  Waves  on  Bacteria,
Proc.  Soc.  Exp.  Biol.  Med.,  32,  485  (1934).
 1216. 	L  1  i  b  о  u  t  г  у  L.,  The  Effect  of  Ultrasound
Waves  on  Some  Chemical  Reactions,  Journ.  Chem.
Phys.,  41,  173  (1944).
 1217. 	Loebenstein  A.,  Zur  Bestimmung  akusti-
scher  Resonanzen  nach  der  Hitzdrahtmethode,
Helv.  phys.  Acta,  15,  321  (1942).
 1218. 	Loebenstein  A.,  Die  Ausmessung  der  Fein-
struktur  akustischer  Resonanzen  mit  dem  Hitz-
drahtschallmesser,  Helv.  phys.  Acta,  16,  91  (1943).
 1219. 	Loewenthal  H.,  Hop  wood  F.  L.,
Serological  Properties  of  Extracts  of  Haemolytic
Streptococci  Prepared  by  Ultrasonic  Vibrations,
Nature,  145,  858  (1940).
 1220. 	Loiseleur  J.,  Sur  Г  activation  de  l’oxygene
par  les  ultrasons,  Compt.  Rend.,  218,  876  (1944).
 1221. 	Loiseleur  J.,  Sur  le  mode  d’action  des
ultrasons  sur  les  microbes,  Ann.  de  Г  Inst.  Pas¬
teur,  71,  378  (1945).
 1222. 	Loiseleur  M.  J.,  Realisation  in  vitro  de
l’adaption  specifique  d’un  proteide  quelconque  a  un
antigene  organique  de  faible  poids  moleculaire,
Compt.  Rend.,  224,  505  (1947).
 1223. 	Loiseleur  M.  J.,  Sur  le  mecanisme  de  l’adap-
tation  in  vitro  d’un  proteide  a  un  antigene,
Compt.  Rend.,  224,  687  (1947).
 1224. 	L  о  m  m  e  1  E.,  Ober  die  Interferenz  des  gebeugten
Lichtes,  Pogg.  Ann.  Phys.  Erg.,  8,  82,  225  (1878).
 1225. 	Lo  Monaco  G.,  Azione  biologia  degli  ultra¬
suoni,  Reforme  med.,  51,  1608  (1935).
 1226. 	Loomis  A.  L.,  Hubbard  J.  C.,  A  Sonic
 Interferometer  for  Measuring  Compressional  Velo¬
cities  in  Liquids: 	A  Precision  Method,  Journ.
 Opt.  Soc.  Amer.,  17,  295  (1928).
 1227. 	Loomis  A.  L.,  Wood  W.  R.,  Method
and  Apparatus  for  Forming  Emulsions  and  the
Like,  Amer.  Pat.  No.  1734975,  1927.
 1228.  L  о  p  a  s  i  с  J.,  Ein  Ultraschallinterferometer  mit
veranderlicher  Frequenz,  Mitt,  jugosl.  Akad.
Wiss.  ktinste,  math,  naturwiss.  Reihe,  263,  55
 (1939).
 1229. 	Lover  a  G.,  Recenti  ricerche  sulle  azioni  fi-
sico-chimiche  ed  affini  prodotte  dagli  ultrasuoni,
Cime.  N.  S.,  18,  298  (1941).
 1230. 	Lucas  R.,  Sur  la  diffraction  de  la  lumiere  par
les  ondes  elastiques,  Compt.  Rend.,  195,  1066
 (1932).
 1231. 	Lucas  R.,  Sur  les  phenomenes  de  mirage  opti-
que  dus  aux  ondes  elastiques,  Compt.  Rend.,  199,
1107  (1934).
 1232. 	Lucas  R.,  Sur  la  propagation  des  ultrasons
dans  les  milieux  liquides,  Compt.  Rend.,  201,  1172
 (1935).
 1233. 	Lucas  R.,  Sur  la  diffraction  de  la  lumiere  par
les  ondes  ultrasonores,  Compt.  Rend.,  202,  1165
 (1936).
 1234. 	Lucas  R.,  Sur  l’absorption  des  ondes  elasti¬
ques  dans  les  fluides,  Compt.  Rend.,  203,  459
 (1936).
 1235. 	Lucas  R.,  Sur  la  diffusion  des  ondes  elastiques
dans  les  fluides,  Compt.  Rend.,  203,  611  (1936).
 1236. 	Lucas  R.,  Absorption  et  diffusion  des  ultra-
sons  et  structure  des  liquides,  Journ.  de  phys.  et
rad.  (7),  8,  41  (1937).
 1237. 	Lucas  R.,  Sur  les  ondes  longitudinales  de  fre¬
quences  tres  elevees  dans  les  fluides  visqueuses,
Compt.  Rend.,  206,  658  (1938).
 1238. 	Lucas  R.,  Nouvelles  proprietes  de  birefrin¬
gence  des  liquides  soumis  a  des  ultra-sons,  Compt.
Rend.,  206,  827  (1938).
 1239. 	Lucas  R.,  Proprietes  de  birefringences  des
liquides  crees  par  les  ultra-sons,  Journ.  de  phys.  et
rad.  (7),  10,  151  (1939).
 1240. 	Lucas  R.,  Sur  les  effets  de  birefringence  des
liquides  dus  aux  ondes  ultra-sonores,  Rev.  d’Acou-
stique,  8,  121  (1939).
 1241.’ 	L  u  с  a  s  R.,  Biquard  P.,  Nouvelles  pro¬
prietes  optiques  des  liquides  soumis  a  des  ondes  ult¬
rasonores,  Compt.  Rend.,  194,  2132  (1932).
 1242. 	Lucas  R.,  Biquard  P.  Proprietes  op¬
tiques  des  milieux  solides  et  liquides-soumis  aux
vibrations  elastiques  ultra-sonores,  Journ.  de  phys.
et  rad.,  3,  464  (1932).
 1243. 	Lucas  R.,  Biquard  P.,  Les  ultrasons
et  la  diffraction  de  la  lumiere,  Rev.  d’Acoustique,
3,  198  (1934).
 1244. 	Lucas  R.,  Biquard  P.,  Proprietes  opti¬
ques  des  ondes  elastiques  ultra-sonores,  Journ.
de  phys.  et  rad.,  5,  119  (1934).
 1245. 	Lucas  R.,  Biquard  P.,  The  Diffusion  and
Absorption  of  Ultrasonics  in  Liquids,  Trans.  Farad.
Soc.,  33,  130  (1937).
 1246. 	Luck  D.  G.,  Sound  Velocity  in  Reacting
Mixtures  of  Real  Gases,  Phys.  Rev.  (2),  40,  125,
440  (1932).

606
 Библиография
 1247. 	L  u  d  1  о  f  f 	H., 	Optische  Beugungserscheinun-
 gen  an  schwingenden  Kristallen  im  reflektierten
Licht.  Theoretischer  Teil,  Sitz.  Ber.  Berl.  Akad.
Wiss.  Math.  KL  XX,  248  (1936).
 1248. 	L  u  d  1  о  f  f  H.,  Ober  Ultraschalloberflachenwel-
len,  Phys.  Zs.,  37,  524  (1936).
 1249. 	L  u  d  1  о  f  f 	H., 	Uber  Ultraschall-Oberflachen-
 wellen  und  ihren  optischen  Nachweis,  Zs.  techn.
Phys.,  17,  518  (1936);  Akust.  Zs.,  1,  124  (1936).
 1250. 	L  u  d  1  о  f  f  H.,  The  Ultrasonic  Method  for  the
Determination  of  the  Elastic  Properties  of  Solids,
Phys.  Rev.  (2),  55,  593  (1939).
 1251. 	Ludloff 	H., 	Ultrasonics  and  Elasticity,
 Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  12,  193  (1940).
 1252. 	Ludloff 	H., 	Ultrasonics  and  Elasticity,
 Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  12,  467  (1940).
 1253. 	Lubcke  E.,  Akustische  Lotverfahren;  Gerate
und  Erfahrungen,  Zs.  VDI,  71,  1245  (1927).
 1254. 	Lubcke  E.,  Akustische  Messung  von  Wasser-
 ■ 	tiefen,  Zs.  Fernmeldetechn.,  14,  119  (1933).
 1255. 	Lubcke  E.,  Akustische  Tiefenmessung,  Arch,
techn.  Messen,  5,  V,  1124  (1935).
 1256. 	L  u  n  d  e  n  B.,  Die  Kompressibilitat  einwerti-
ger  Elektrolytlosungen,  Svensk.  kem.  Tidskr.
 53, 	86  (1941).
 1257. 	L  u  n  d  e  n  B.,  Die  Kompressibilitat  von  Elektro¬
lytlosungen,  Zs.  phys.  Chem.,  A192,  345  (1943).
 1258*.  Lynn  J.  G.,  Putnam  T.  J.,  Histology  of
Cerebral  Lessions  Produced  by  Focused  Ultra¬
sound,  Amer.  Journ.  Path.,  20,  637  (1944).
 1259*.  Lynn  J.  G.,  Zwemer  R.  L.,  Chick
A.  J.,  The  Biological  Application  of  Focused  Ultra¬
sonic  Waves,  Science,  96,  119  (1942);  Journ.  Gen.
Physiol.,  24,  179  (1942).
 1260*.  Lynn  J.  G.,  Zwemer  R.  L.,  Chick
A.  J.,  Miller  A.  E.,  A  New  Method  for  the
Generation  and  Use  of  Focused  Ultrasound  in
Experimental  Biology,  Journ.  Gen.  Physiol.,
 26, 	179  (1942).
 1261*.  Lynn  J.  G.  et  al.,  Focused  Supersonic  Waves
in  Biological  Experiments,  Electronic  Eng.,  17,
122  (1944).
 1262*.  M  а  с  с  о  G.  di,  Azione  patologica  della  vibra-
zioni  ultrasuoni;  rivista  sintetica,  Arch.  ital.
di  med.  sper.,  2,  66  (1938).
 1263. 	Me  Keehan 	L. 	W.,  Magnetostriction,  Journ.
 Franklin  Inst.,  202, 	737  (1926).
 1264. 	M  с  К  e  e  h  a  n 	L. 	W.,  Cioffi  P.  P., 	Mag¬
netostriction  in 	Iron  and  Permalloy,  Phys. 	Rev.
 (2),  21,  707  (1923);  27,  817  (1926);  28,  158  (1926).
 1265. 	McKinley  D.  W.  R.,  Application  of
Quartz  Crystals  to  the  Modulation  of  Light,  Canad.
Journ.  Res.,  A16,  77  (1938).
 1266. 	McKinley  D.  W.  R.,  Measurement  of
Small  Optical  Activities  with  the  Quartz  Crystal
Light  Modulator,  Canad.  Journ.  Res.,  17,  202
 (1939)
 1267. 	Me  К  i  t  t  r  i  с  к  D.  S.,  Cornish  R.  E.,
Separation  of  Phases  with  the  Aid  of  Sonic  Waves,
Amer.  pat.  No.  2265762,  1941.
 1268. 	McMillan  D.  R.,  jr.,  L  a  g  e  m  a  n  R.  Т.,
A  Precision  Ultrasonic  Interferometer  for  Liquids
and  Some  Velocities  in  Heavy  Water,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  956  (1947).
 1269. 	McNamee  B.  F.,  Sound  Wave  Stroboscope,
Electronics,  9,  24  (1936).
 1270. 	McSkimin  H.  J.,  Theoretical  Analysis  of
the  Mercury  Delay  Line,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.  20,  418  (1948).
 1271. 	M  a  с  h  E.,  S  a  1  с  h  e  r  P.,  Optische  Untersu¬
chung  der  Luftstrahlen,  Wied.  Ann.  Phys.,  41,
 144 	(1890).
 1272. 	Maercks  O.,  Das  Schallbeugungsspektrum  als
Lichtrelais,  Phys.  Zs.,  37,  562  (1936).
 1273. 	Maercks  O.,  Ober  die  Lichtsteuerung  mittels
Ultraschalls  und  ihre  Anwendung  als  Fluorometer,
Verh.  deutsch.  phys.  Ges.  (3),  18,  62  (1937).
 1274. 	Maercks  O.,  Ultraschallwellen  als  optischer
VerschluB,  Zs.  f.  Phys.,  109,  598  (1938).
 1275. 	Maercks  O.,  Neuartige  Fluorometer,  Zs.  f.
Phys.,  109,  685  (1938).
 1276. 	Maercks  О.,  H  a  n  1  e  W.,  Eine  neue  MeB-
methode  der  Tragheit  des  Kerreffektes,  Zs.  techn.
Phys.,  19,  538  (1938);  Phys.  Zs.,  39,  852  (1938).
 1277. 	Mahler  F.,  Die  Fresnelsche  Beugungserschei-
nung  an  Ultraschallwellen  und  ihre  Auswertung;
nach  der  Methode  von  Mascart,  Ann.  d.  Phys.  (5)
34,  689  (1939).
 1278. 	Mahoux  A.,  Mahoux  G.,  Perfectionne-
ments  aux  traitements  thermiques  des  metaux  fer-
reux,  Fr.  pat.  no.  700049,  1929;  Zusatz  1,  1930.
 1279. 	Mahoux  G.,  Influence  des  oscillations  a  haute
frequence  sur  les  traitements  des  produits  metallur-
giques,  Compt.  Rend.,  191,  1328  (1930).
 1280. 	Mahoux  G.,  Neue  experimentelle  Untersuchun¬
gen  iiber  Ultraschallwellen,  Mechanique,  21,  281
 (1937).
 1281. 	Maier  E.,  Ober  Ultraschallwellen  die  beim
PanzerplattenbeschuB  auftreten,  Beitrage  zur  Bal-
listik  und  techn.  Physik,  Leipzig,  1938,  S.
 168.
 1282. 	M  а  л  о  в  H.,  Изучение  ультраакустических
колебаний  при  помощи  термометра  сопротивле¬
ний,  ЖТФ,  3,  1259  (1933);Zs.  Hochfrequenztechn.,
 42, 	115  (1933).
 1283. 	М  а  л  о  в  Н.,  Ржевкин  Н.,  Изучение  зву¬
коизолирующей  способности  различных  материа¬
лов  при  ультразвуковой  частоте,  ЖТФ,  3,  155
 (1933);  Zs.  Hochfrequenztechn.,  40,  134  (1932).
 1284. 	Мандельштам  Л.  И.,  Леонтович
М.  А.,  Замечания  об  абсорбции  ультраакустиче¬
ских  волн  в  жидкостях  и  некоторых  связанных
с  нею  оптических  явлениях,  ДАН  СССР,  нов.
сер.,  3,  111  (1936).
 1285. 	Мандельштам  Л.  И.,  Леонтович,
М.  А.,  К  теории  поглощения  звука  в  жидкостях,
ЖЭТФ,  7,  438  (1937).
 1286. 	М  а  г  i  е  n  s  P.,  Vereinfachte  mathematische
Behandlung  der  Theorie  der  Fortpflanzungs-
geschwindigkeit  und  der  Absoption  von  Schall¬
wellen  in  Gasen,  Meded.  Kon.  Vlaamsche  Acad.
Wetensch.  Letteren  Schoone  Kunsten  Belgie,  KL
Wetensch.,  1940,  S.  3.
 1287. 	Marinesco  N.,  Action  du  piezo-quartz
 oscillant  sur  les  sols  et  les  suspensions,  Compt.
Rend.,  194, 	1824 	(1932).
 1288. 	Marinesco  N.,  Preparation  des  colloides
par  dispersion  ultrasonique,  Compt.  Rend.,  196,
346  (Г933).
 1289. 	Marinesco  N.,  La  preparation  des  colloides
a  Г  aide  des  ultrasons,  Bull.  Soc.  roum.  Phys.,
 36, 	181  (1934).
 1290. 	Marinesco  N.,  Deflagration  des  substances
explosives  par  les  ultrasons,  Compt.  Rend.,  201,
1187  (1935).
 1291. 	Marinesco  N.,  La  loi  du  noircissement  des
plaques  photographiques  par  les  ultrasons,  Compt.
Rend.,  202,  757  (1936).

Библиография
 607
 1292. 	Marinesco  N.,  Reactions  photochimiques
et  reactions  explosives  provoquees  par  les  ultra-
sons,  Journ.  chim.  phys.,  33,  99  (1936).
 1293. 	Marinesco  N.,  Les  proprietes  physico-chi-
miques  des  ondes  elastiques  de  haute  frequence,
Catalyseurs  physiques,  ultra-filtration  et  centri-
fugeuse  ultrasonore,  Genie  civ.,  113,  317  (1938).
 1294. 	Marinesco  N.,  Effets  thermiques  et  chi-
miques  des  ultrasons,  Chim.  et  Ind.,  55,  263
 (1946).
 1295. 	Marinesco  N.,  Action  des  ultra-sons  sur
les  colloides,  Chim.  et  Ind.,  55,  87  (1946).
 1296. 	Marinesco  N.,  Les  ultra-sons  en  metallur-
gie,  Chim.  et  Ind.,  55,  180  (1946).
 1297. 	Marinesco  N.,  Holtz  H.  Homogeni-
sieren  von  Milch,  Fr.  pat.  no.  836618,  1938.
 1298. 	Marinesco  N.,  Reggiani  М.,  Impres¬
sion  des  plaques  photographiques  par  les  ultra-
sons,  Compt.  Rend.,  200,  548  (1935).
 1299. 	Marinesco  N.,  T  r  i  1  1  a  t  J.  J.,  Action
des  ultra-sons  sur  les  plaques  photographiques,
Compt.  Rend.,  196,  858  (1933).
 1300. 	Mark  H.,  Some  Applications  of  Ultrasonics
in  High-polymer  Research,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  16,  183  (1945).
 1301. 	Markus  J.,  Detecting  the  invisible,  Sci.  Amer.,
 174, 	104  (1946).
 1302. 	Marlow  D.,  Nisewanger  C.  R.,
Cady  W.  М.,  A  Method  for  the  Instanta¬
neous  Measurement  of  Velocity  and  Temperature
in  High  Speed  Air  Flow,  Bull.  Amer.  Phys.  Soc.,
 23, 	No.  3,  33  (1948).
 1303. 	Marrison  W.  A.,  A  High  Precision  Standart
of  Frequency,  Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  17,  1103
 (1929);  Bell  Syst.  Techn.  Journ.,  8,  493  (1929).
 1304. 	M  a  г  г  о  М.,  Water  Wave  Telephony;  Transmission
of  the  Voice  by  Mechanical  Oscillations,  Electri¬
cian,  111,  609  (1933).
 1305. 	Marti  n  e  с  Th.,  Der  EinfluB  des  Ultraschalls
auf  Korner  und  verschieden  alte  Hirsepflanzen
(Paniccum),  Planta,  33,  546  (1943).
 1306. 	Masima,  Masaiti,  On  the  Cushioning
Action  of  Liquids,  Scient.  Pap.  Inst.  Phys.  Chem.
Res.  Tokyo,  34,  1123  (1938).
 1307. 	Masing  G.,  Ritzau  G.,  Zur  Frage  des
Automatenaluminiums,  Zs.  Metallkunde,  28,  293
 (1936).
 1308. 	Masiyama  Y.,  On  the  Magnetostriction  of
Iron-Nickel  Alloys,  Sci.  Rep.  Tohoku  Imp.  Univ.
(1),  20,  574  (1931).
 1309. 	Mason  W.  P.,  ADP  and  KDP  Crystals,  Bell
Lab.  Record,  24,  257  (1946).
 1310. 	Mason  W.  P.,  The  Elastic,  Piezoelectric  and
Dielectric  Constants  of  Potassium  Dihydrogen
Phosphate  and  Ammonium  Dihydrogen  Phosphate,
Phys.  Rev.  (2),  69,  173  (1946).
 1311. 	Mason  W.  P.,  Properties  of  Monoclinic  Cry¬
stals,  Phys.  Rev.  (2),  705  (1946).
 1312. 	Mason  W.  P.,  New  Low-coefficient  Synthe¬
tic  Piezoelectric  Crystals  for  Use  in  Filters  and
Oscillators,  Proc.  Inst.  Rad.,  Eng.,  35,  1005  (1947).
 1313. 	Mason  W.  P.,  Liquid  Medium  for  Ultrasonic
Compressional  Wave  Transmission,  Amer.  pat.
No.  2407315,  1946.
 1314. 	Mason  W.  P.,  Baker  W.  O.,  McSki-
min  H.  J.,  Heiss  J.  H.,  Mechanical  Pro¬
perties  of  Long-Chain  Molecule  Liquids  at  Ultra¬
sonic  Frequencies,  Phys.  Rev.  (2),  73,  1074  (1948);
 74, 	1873  ('1949).
 1315. 	Mason 	P.  W., 	M  с  S  к  i  m  i 	n  H.  J., 	Atte¬
nuation  and  Scattering  of  High 	Frequency 	Sound
 Waves  in 	Metals 	and  Glasses, 	Journ.  Acoust.
 Soc.  Amer.,  19,  466  (1947).
 1316. 	Mason 	W.  P., 	M  с  S  к  i  m  i 	n  H.  J., 	Ener¬
 gy  Losses  of  Sound  Waves  in  Metals  Due  to  Scat¬
tering  and  Diffusion,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 20, 	586  (1948).
 1317. 	Mason  W.  P.,  McSkimin  H.  J.,  Shock¬
ley  H.,  Ultrasonic  Observation  of  Twinning;
in  Tin,  Phys.  Rev.  (2),  73,  1213  (1948).
 1318. 	Massa  F.,  A  Working  Standart  for  Sound  Pres¬
sure  Measurements,  Journ.  Acoust.  Amer.,  17,
 29 	(1945).
 1319. 	Massa  F.,  A  New  Sound  Measurement  System,
 Communications,  26, 	16 	(1946).
 1320. 	Massa  F.,  Sound  Pressure  Measurement  Equip¬
ment  for  the  Range  50  Cycles  to  250  kc,  Journ..
Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  451,  591  (1948).
 1321. 	Masson  D.  O.,  Solute  Molecular  Volumes  im
Relation  to  Solvation  and  Ionisation,  Phil.  Mag.
 (7),  8,  218  (1929).
 1322. 	Mastagli  P.,  Mahoux  A.  P.,  Actiom
des  ultrasons  sur  les  propiёtёs  des  corps  simples  et
des  corps  composes,  Compt.  Rend.,  224,  276  (1947).
 1323. 	Mastugli  P.  М.,  Mahoux  A.  P.,
 В  r  i  с  a  r  d  A.,  Action  des  ultra-sons  sur  quel-
ques  carbures  aromatiques,  Compt.  Rend.,  226,
667  (1948).
 1324. 	Mathieu-Sigaud  A.,  Levavasseur
 G.,  Action  des  ultra-sons  sur  les  suspension  aqueu-
ses  des  sulfate  de  baryum,  Compt.  Rend.,  227,  196
 (1948).
 1325. 	Matsumoto  H.,  On  the  Magnetic,  Electric
and  Thermal  Properties  of  Nickel-Cobalt  Alloys,
Sci.  Rep.  Tohoku  Imp.  Univ.,  16,  321  (1927).
 1326. 	Matsumoto  H.,  Nara  S.,  On  the  Coef¬
ficient  of  Thermal  Expansion  in  Nickel-Cobalt
and  Iron-Cobalt  Alloys  and  the  Magnetostriction  of
Iron-Nickel  Alloys,  Sci.  Rep.  Tohoku  Imp.  Univ.,.
16,  333  (1927).
 1327. 	Mat  os  si  F.,  Uber  die  Dispersion  des  Ultra¬
schalls  in  Fliissigkeiten,  Phys.  Zs.,  40,  294  (1939).
 1328. 	M  a  t  s  u  d  a  i  г  a  М.,  Sato  A.,  Effect  of
Supersonic  Ray  on  Enzymes;  Preliminary  Reports
Tohoku  Journ.  Exp.  Med.,  22,  412  (1934).
 1329. 	Matsuo  S.,  Investigation  of  a  Direct-Reading;
Depth-Meter  for  «Pilotage»  Using  a  New  Ultra¬
sonic  Sounding  Principle,  Hydrograph  Rev.,  15,.
33  (1938).
 1330. 	Matsuo  S.,  Direct-Reading  Depth-Meter  for
Piloting  Ships  in  Rivers,  Electrotechn.  Journ.
(Tokyo),  2,  235  (1938).
 1331. 	M  a  t  t  i  a  t  O.,  Uber  Schwingkristalle  aus  Seig-
nettesalz,  Zs.  Hochfrequenztechn.,  50,  115  (1937);
Journ.  AEG-Forschung,  5,  98  (1937).
 1332. 	Matusche  H.,  Theoretische  und  experimen-
telle  Untersuchungen  uber  die  Entstehung  von^
Satelliten  bei  Messungen  in  einem  Ultraschall-
interfferometer,  Dissertation,  Techn.  Hochschu-
le,  Breslau,  1943.
 1333. 	May  J.,  The  Propagation  of  Supersonics  in  Ca¬
pillary  Tubes,  Proc.  Phys.  Soc.,  50,  553  (1938).
 1334*.  M  a  z  z  о  1  a  P.,  Azioni  biologische  degle  ultra-
suoni  effetti  sul  portere  di  divisione  del  Colpi-
dium  colpoda,  Scritli  ital.  Radiobiol.,  9,  15
(1942).
 1335. 	Meier  H.  E.,  Uber  Demonstrationen  mit  sehr
kurzen  Schallwellen  und  Riickwirkung  eines.

608
 Библиография
 Schallfeldes  auf  seine  Quelle,  Phys.  Zs.,  35,  524
 (1934).
 1336. 	Meissner  A.,  Uber  piezoelektrische  Kristalle
bei  Hochfrequenz,  Zs.  techn.  Phys.,  7,  585
 (1926).
 1337. 	Meissner  A.,  Uber  piezoelektrische  Kristalle
bei  Hochfrequenz,  II,  Zs.  techn.  Phys.,  8,  74
 (1927).
 1338. 	Meissner  A.,  Untersuchungen  am  Quarz,  Phys.
Zs.,  28,  621  (1927).
 1339. 	Meissner  A.,  Strukturbestimmungen  durch
akustische  Eigenschwingungen,  Zs.  f.  Phys.  65,
 145 	(1930).
 1340. 	Meixner  J.,  Absorption  und  Dispersion  des
Schalles  in  Gasen  mit  chemisch  reagierenden  und
anregbaren  Komponenten,  Ann.  d.  Phys.  (5),
 43, 	470  (1943).
 1341. 	Melde  F.,  Uber  Stimmplatten  als  Ersatz
fiir  Stimmgabeln  besonders  bei  sehr  hohen  Tonen,
Wied.  Ann.  Phys.,  66,  767  (1898).
 1342. 	Mende  H.  G.,  Ultrasschallquarztrager  fiir
Beschallung  mikroskopischer  Objekte,  Mikrokos-
mos,  35,  195  (1942).
 1343. 	Mende  H.  G.,  Die  biologischen  Wirkungen
des  Ultraschalles,  Mikrokosmos,  35,  110  (1942).
 1344. 	Mende  H.  G.,  Bau  eines  einfachen  Ultra-
schallsenders,  Funk,  19,  33  (1942).
 4345.  Mende  H.  G.,  Ober  einige  spezielle  Wirkun¬
gen  von  Ultraschallwellen  auf  biologische  Objekte,
Mikrokosmos,  37,  39  (1944).
 1346. 	Mendousse  J.,  Acoustic  Radiation  Pres¬
sure,  Comp.  Rend.,  208,  1977  (1939).
 1347. 	M  e  г  с  i  e  r  R.,  Banderet  N.,  Absorption
des  ultrasons  par  les  soli  des,  Helv.  phys,  Acta,
 21, 	220  (1948).
 1348. 	Metallgemeinschaft  A.  G.,  Reinigen  von  Fliis-
sigkeiten,  Fr.  pat.  no.  821419,  1937.
 1349. 	Metter  LM.,  Bestimmung  der  Wahrschein-
 lichkeit  der  Obertragung  von  Schwingungsenergie
beim  Zusammenstofi  des  C02-Molekiils  mit  den
Molekiilen  der  Beimengungen,  Sow.  Phys.,  12,
233  (1937): 	Acta  phys.-chim.  USSR,  9,  845
 (1938).  .
 (1350.  Metter  I.  М.,  On  the  Probability  of  the  Trans¬
fer  of  Vibrational  Energy  by  the  Collision  of  C02
Molecules  with  Admixtures  by  the  Ultrasonic
Dispersion  Method,  ЖЭТФ,  8,  734  (1938).
 1351.  Meyer  E.,  Bock  E.,  Hotschall-und  Ultra-
schalluntersuchungen  von  Betonbalken  mit  Ris-
sen,  Akust.  Zs.,  4,  231  (1939).
 T1352.  Meyer  E.,  Buchmann  G.,  Ober  einfa-
che  Werkstoffpriifungen  mit  magnetostriktiven
Ultraschallgeraten,  Akust.  Zs.,  3,  132  (1938).
 il  353.  Meyer  E.,  Tamm  K.,  Eigenschwingung  und
Dampfung  von  Gasblasen  in  Fliissigkeiten,  Akust.
Zs.,  4,  145  (1939).
 :1354.  Meyer  O.,  Eilender  W.,  Die  Hartung
legierter  Stahle  durch  Stickstoff,  Zs.  VDI,  76,
317  (1932).
 1355. 	Meyer  W.,  Strom,  Durchschlag  und  Ultra¬
schall  in  dielektrischen  Fliissigkeiten,  Zs.  f.  Phys.,
 102, 	279  (1936).
 1356. 	Михайлов  И.  Г.,  Скорость  и  поглощение
ультраакустических  волн  в  некоторых  жидких
бинарных  смесях,  ДАН  СССР,  26,  145  (1940).
 1357. 	Михайлов  И.  Г.,  Диффракция  света  от  по¬
перечных  упругих  волн  высокой  частоты  в  куби¬
ческих  кристаллах,  ДАН  СССР,  26,  760  (1940).
 й358.  Михайлов  И.  Г.,  см.  [1357].
 1359. 	Михайлов  И.  Г.,  Скорость  ультраакусти¬
ческих  волн  в  смеси  муравьиная  кислота—вода,
ДАН  СССР,  31,  550  (1941).
 1360. 	Михайлов  И.  Г.,  Скорость  ультраакусти¬
ческих  волн  в  водных  смесях  некоторых  органи¬
ческих  жидкостей,  ДАН  СССР,  31,  324  (1941).
 1361. 	Михайлов  И.  Г.,  Гуревич  С.  Б.,
Поглощение  ультраакустических  волн  в  смесях
метиловый  алкоголь—вода  и  этиловый  алко¬
голь—вода,  ДАН  СССР,  52,  673  (1946).
 1362. 	Millot  G.,  Noisette  G.,  Essai  de  disper¬
sion  des  roches  argileuses  par  les  ultra-sons,  Compt.
Rend.,  227,  974  (1948).
 1362a.  Minnaert  М.,  On  Musical  Air-Bubbles  and
The  Sounds  of  Running  Water,  Phil.  Mag.  (7),
 16, 	235  (1933).
 1363*.  Mi  noguchi  G.,  Ober  die  Wirkung  der
Ultraschallwellen  beim  Kaninchen,  Acta  Scho-
lae  med.  Kyoto,  23,  250  (1940).
 1364. 	M  о  1  1  e  r  H.  G.,  S  с  h  о  с  h  A.,  Versuche
iiber  die  Ent'stehnung  der  Druckstofie  bei  der
Kavitation,  Akust.  Zs.,  6,  165  (1941).
 1365. 	Mohr  E.,  Klanganalyse  mit  einem  Ultraschall-
plattenspektroskop,  Akust.  Zs.,  6,  209  (1941).
 1366*.  Mohren  М.,  Ober  den  EinfluB  des  Ultra¬
schalles  auf  Ascorbinsaure,  Dissertation,  Koln,
1938.
 1367. 	Mokhtar  М.,  Richardson  E.  G.,  Supersonic
Dispersion  in  Gases,  II.  Air  Containing  Water
Vapour,  Proc.  Roy.  Soc.,  A184,  117  (1945).
 1368. 	Morris  W.  E.,  Method  and  Apparatus  for
Ultrasonic  Testing,  Amer.  pat.  No.  2378237,  1945.
 1369. 	Morse  М.,  Sound  Embossing  at  the  High  Fre¬
quencies,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  169
 (1947).  .
 1370. 	Morse  R.  W.,  Dispersion  of  Compressional
Waves  in  Isotropic  Rods  of  Rectangular  Gross
Section,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,
585  (1948),
 1371. 	Mortimer  G.  H.,  Worthington  E.  B.,
A  New  Application  of  Echo—Sounding,  Nature,
 145, 	212  (1940).
 1372. 	Mousson  J.  М.,  Untersuchungen  iiber  Hohl-
sog  (Kavitation),  Zs.  VDI,  82,  397  (1938).
 1373. 	Muchka  J.,  Verfahren  zur  Entliiftung  bzw.
Entgasung  von  Fliissigkeiten  fiir  gewerbliche
Zwecke  aller  Art,  DRP  Nr.  341116,  1919.
 1374*.  Mudd  St.,  Czarnetzky  E.  J.,  Pe¬
tit  H.,  Laeckmann  D.,  Antigenic  Com¬
position  and  Immunological  Behavior  of  He¬
molytic  Streptococci,  Journ.  Bacteriol.,  31,  571
 (1936).
 1375. 	Miihlhauser  O.,  Verfahren  zur  Zustands-
bestimmung  von  Werkstoffen,  besonders  zur  Ermit-
tlung  von  Fehlern  darin,  DPR  Nr.  569598,
1931.
 1376. 	Muller  H.,  Geschwindigkeitsmessungen  in
stehenden  Luftwellen,  Phys.  Zs.,  31,  350  (1930).
 1377. 	Mflller  H.,  К  г  a  e  f  t  Т.,  Ober  die  Verwen-
dung  von  Hitzdrahten  zu  Messungen  im  Ultraschall-
gebiet,  Zs.  f.  Phys.,  75,  313  (1932).
 1378. 	Muller  H.,  Waetzmann  E.,  Absolute
Geschwindigkeitsmessungen  mit  Hitzdrahten  in
stehenden  Schallwellen,  Zs.  f.  Phys.,  62,  167  (1930)
 1379. 	Muller  H.,  Werkstoffpriifung  mittels  Ultra*
schall,  Elektr.  Bahnen,  14,  205  (1938).
 1380. 	Mueller  H.,  The  Intensity  and  Polarization
of  the  Light  Diffracted  by  Supersonic  Waves  in
Solids,  Phys.  Rev.  (2),  52,  223  (1937).

Библиография
 609
 1381. 	Mueller  Н.,  Determination  of  Elasto-Optical
Constants  with  Supersonic  Waves,  Zs.  Kristallo-
graphie,  A99,  122  (1938).
 1382. 	Mueller  H.,  On  the  Theorie  of  Scattering  of
Light,  Proc.  Roy.  Soc.,  A166,  425  (1938).
 1383. 	Mul  we  rt  H.,  Uber  die  kurzen  akustischen
 Wellen,  Arch.  Ohrenheilkunde,  124,  37 	(1930).
 1384. 	Miil  wert  H.,  Zur  Einwirkung  sehr  kurzer
akustischer  Wellen  auf  das  innere  Ohr,  Zs.  Hals-
usw.  Heilkunde,  27,  452  (1930).
 1385. 	Miilwert  H.,  Eine  neue  Methode  zur  Erzeu¬
gung  sehr  kurzer  akustischer  Wellen,  Arch.  Ohr.
Nasen-  usw.  Heilkunde,  125,  266  (1930).
 1386. 	Miilwert  H.,  Schultes  Th.,  S  с  h  u  1-
tesH.,  Verfahren  zurBehandlung  von  Stoffen  oder
Tieren  mit  Ultraschallwellen,  DRP  Nr.  703884,  1933.
 1387. 	M  ii  1  w  e  r  t  H.,  V  о  В  О.,  Eine  neue  physika-
 lische  Behandlungsmethode  chronischer  Schwer¬
horigkeit  und  deren  Ergebnisse,  Zs.  Hals-  usw.
Heilkunde,  119,  81 	(1928);  Acta  orto-laryng
 (Stockholm)  12,  63  (1928).
 1388. 	M  u  e  s  e  r  R.  E.,  Cones  as  Underwater  Transducer
Reflectors,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,952(1947).
 1389. 	Muller  J.  F.,  Willard  G.  W.,  Effects
of  High  Intensity  Ultrasonic  Radiation,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  589  (1948).
 1390. 	M  u  г  а  о  u  r  H.,  Jets  gazeuse  a  vitesse  superso-
nique  et  luminosites  de  detonation,  Chim.  et  Ind.,
 42, 	604  (1939).
 1391. 	Muzzey  D.  S.,  Some  Measurements  of  the
Longitudinal  Elastic  Frequencies  of  Cylinders
Using  a  Magnetostriction  Oscillator,  Phys.  Rev.,
 36, 	935  (1930).
 1392*.  Myers  R.  J.,  Blumberg  H.,  Emul¬
sification  of  Fat  for  Intravenous  Administra¬
tion,  Proc.  Soc.  Exp.  Biol.  Med.,  35,  79  (1936).
 1393*.  Nakahara  W.,  Kobayashi  R.,  Bio¬
logical  Effect  of  Short  Exposure  to  Supersonic
Waves:  Local  Effect  on  Skin,  Journ.  exp.  Med.,
Japan,  12,  137  (1934).
 1394*.  N  a  m  i  к  a  w  a  K-,  Einfliisse  der  Ultraschall¬
wellen  auf  die  Entwicklung  des  Hiihnersarkoms,
Journ.  exp.  Med.,  Japan,  12,  162  (1938).
 1395.  Narasimhaiya  R.  L.,  Doraiswami
C.  S.,  A  New  Technique  for  the  Determination
Ultrasonic  Velocities  in  Liquids,  Indian  Journ.
Phys.,  14,  187  (1940).
 1396*.  Naruse  Т.,  Moro  F.,  Ober  den  EinfluB
der  Ultraschallwellen  auf  die  Flimmerungen,
Osaka  Jgk.  Zs.,  36,  125  (1937).
 1397*.^N  a  r  u  s  e  Т.,  Ogata  S.,  Jos  hi  da  K-,
Ober  den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  die
kernhaltigen  Ervthrocyten  der  Versuchstiere,
Osaka  Jgk.  Zs.,  36,  337  (1937).
 1398. 	Natanson  G.  L.,  The  Magnitude  of  the  Elect¬
ric  Field  in  the  Hollow  Spaces  Produced  in  Cavi¬
tation  of  Liquids  by  Supersonic  Waves,  ДАН
СССР,  59,  83  (1948).
 1399. 	Nath  N.  S.,  Nagendra,  The  Diffraction
of  Light  by  High  Frequency  Sound  Waves,  Gene¬
ralised  Theory,  The  Asymmetry  of  the  Diffraction
Phenomena  at  Oblique  Incidence,  Proc.  Indian
Acad.  Sci.,  A4,  222  (1936).
 1400. 	Nath  N.  S.,  Nagendra,  The  Visibility  of
Ultrasonic  Waves  and  Its  Periodic  Variations,
Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A4,  262  (1936).
 1401. 	Nath  N.  S.,  Nagendra,  The  Diffraction
of  Light  by  Supersonic  Waves  in  Solids,  Proc.
Cambr.  Phil.  Soc.,  34,  213  (1938).
 39 	л.  Бергман
 1402. 	Nath  N.  S.,  Nagendra,  The  Diffraction
of  Light  by  Supersonic  Waves,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.  A8,  499  (1938).
 1403. 	Nath  N.  S.,  N  a  g  e  n  d  r  a,  Theorien  der  LichL
beugung  an  Ultraschallwellen,  Akust.  Zs.,  4,  263,
289  (1939).
 1404. 	Nath  N.  S.,  Nagendra,  Mueller  H.,  Dif¬
fraction  of  Light  by  Supersonic  Waves  in  Solids,
Nature,  141,  37  (1938).
 1405. 	Неклепаев  H.,  Исследование  поглощения
коротких  акустических  волн  в  воздухе,  ЖРФХО,
 43, 	101  (1911);  Ann.  d.  Phys.,  35,  175  (1911).
 1406. 	Neumann  A.,  The  Influence  of  the  Angle  of
Incidence  of  Light  on  the  Diffraction  of  Light  by
Supersonic  Waves,  Pros.  Phys.  Soc.,  51,  794(1939).
 1407. 	Neumann  E.  A.,  A  Time  Micrometer  of  High
Accuracy,  Proc.  Phys.  Soc.,  59,  585  (1947).
 1408. 	N  e  u  w  e  i  1  e  r  N.  G.,  Der  Ultraschall  und  seine
Verwendung  fur  die  Werkstoffpriifung,  Schweitzer
techn.  Zs.,  1942,  S.  155;  Techn.  Ind.  schweiz.
Chemiker  Ztg.,  24,  319  (1941).
 1409. 	N  e  u  w  e  i  1  e  r  N.  G.,  Le  phenomene  piezoelect-
rique  et  les  effects  biologiques  des  ultrasons,
Praxis,  32,  486  (1943).
 1410. 	Nicholson  H.,  Rotherham  L.,  Inspec¬
ting  Metals  with  Supersonics,  Steel,  120,  72  (1947).
 1411. 	Никитин  JI.  В.,  Звукоэлектрохимические
явления,  ДАН  СССР,  4,  309  (1934);  11,  67  (1936).
 1412. 	Никитин  Л.  В.,  К  вопросу  о  характери¬
стике  звукоактивных  состояний  некоторых  ме¬
таллических  электродов,  ЖОХ,  6,  1393  (1936).
 1413. 	Никитин  Л.  В.,  Влияние  концентрации  элек¬
тролита  на  звукоактивность  платиновых  электро¬
дов,  ЖОХ,  6,  1401  (1936).
 1414. 	Никитин  Л.  В.,  Звукоэлектрохимические
явления,  III.  Причины  улавливания  звука  поля¬
ризованными  электродами,  ЖОХ,  10,  97  (1940).
 1415. 	Никитин  Л.  В.,  Звукоэлектрохимические
явления,  IV.  Характеристики  улавливания  звука
полупроницаемыми  мембранами,  ЖОХ,  10,  102
 (1940).
 1416. 	Nolle  A.  W.,  Acoustic  Determination  of  the
Physical  Constants  of  Rubber-Like  Materials,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  194  (1947).
 1417. 	Nolle  A.  W.,  The  Use  of  Resonant  Rods  to
Determine  High  Frequency  Dynamic  Modulus  of
Rubber,  Journ.  Acoust.  Soc]  Amer.,  19.  733
 (1947).
 1418. 	N  о  1  1  e  A.  W.,  Measurement  of  Ultrasonic  Bulk-
Wave  Propagation  in  High  Polymers,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  587  (1948).
 1419. 	Nolle  A.  W.,  Mo  wry  S.  C.,  Measurement
of  Ultrasonic  Bulk-Wave  Propagation  in  High
Polymers,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  <  432
 (1948).
 1420. 	Nomoto  O.,  Ober  eine  neue  Sichtbarmachungs-
methode  stehender  Ultraschallwellen  in  Flussig¬
keiten,  Proc.  Phys.  Math.  Soc.  Japan  (3),  18,  402
 (1936).
 1421. 	Nomoto  O.,  Versuche  iiber  die  Beugung  des
Lichtes  an  Ultraschallwellen,  I.  Versuche  iiber
die  Lichtbeugung  an  Ultraschallwellen  bei  schma-
lem  Lichtbiindel,  Proc.  Phys.  Math.  Soc.  Japan
 (3),  19,  255  (1937).
 1422. 	Nomoto  O.,  Versuche  iiber  die  Beugung  des
Lichtes  aa  Ultraschallwellen,  II,  Versuche  iiber
die  Lichtbeugung  an  Ultraschallwellen  bei  schie-
fer  Inzidenz  des  Lichtes,  Proc.  Phys.  Math.  Soc.
Japan  (3),  19,  264  (1937).

610
 Библиография
 1423. 	N  о  m  о  t  о  О.,  Ober  eine  neue  Sichtbarmachungs-
methode  stehender  Ultraschallwellen  in  Flussig-
keiten,  II,  Proc.  Phys.  Math.  Soc.  Japan  (3),  19,
337  (1937).
 1424. 	Nomoto  O.,  Bemerkung  zu  meiner  Arbeit:
Uoer  eine  neue  Sichtbarmachungsmethode  stehen¬
der  Schallwellen  in  Fliissigkeiten,  II,  Proc.  Phys.
Math.  Soc.  Japan  (3),  21,  495  (1939).
 1425. 	Nomoto  O.,  Uber  den  Mechanismus  der  Ent-
stehung  des  Phasenunterschieds  zwischen  Druck-
und  Dichtewellen  bei  der  molekularen  Schallabsorp-
tion  in  Gasen  und  uber  eine  einfache  Ableitung  der
Absorptions-  und  Dispersionsformel,  Proc.  Phys.
Math.  Soc.  Japan  (3),  22,  77  (1940).
 1426. 	Nomoto  O.,  Intensitatsverteilung  des  Lichtes
in  den  an  fortschreitenden  Ultraschallwellen  in
Fliissigkeiten  erzeugten  Beugiingsspektren,  Proc.
Phys.  Math.  Soc.  Japan  (3),  22,  314  (1940).
 1427. 	Nomoto  O.,  Studien  uber  die  Beugung  von
Licht  an  Ultraschallwellen,  1.  Versuche  uber  das
nach  der  Raman-Nathschen  Theorie  zu  erwartende
periodische  Verschwinden  der  Beugungsspektren
mit  dem  Einfallswinkel,  Proc.  Phys.  Math.  Soc.
Japan,  24,  380  (1942).
 1428. 	Nomoto  O.,  Studien  tiber  die  Beugung  von
Licht  an  Ultraschallwellen,  2.  Beugung  von  Licht
an  Ultraschallwellen  bei  schiefem  Einfall  des
Lichtes  auf  die  Schallwellenfront,  Braggsche  Ref¬
lexion,  Proc.  Phys.  Math.  Soc.  Japan,  24,  613,
 (1942)
 1429. 	No  irioto  O.,  Ober  die  Eigenschwingungen  und
die  Elastizitat  des  Quarzes,  Untersuchung  nach
der  Mathode  der  Beugung  von  Licht  an  schwingen-
den  Fastkorpern,  Proc.  Phys.  Math.  Soc.  Japan,
25,  240  (1943).
 1429a.  Nomoto  O.,  Diffraction  of  Light  by  Ultra¬
sonic  Waves  (A  Survey),  Kwagaku  (Science,  Japan),
 13, 	150,  195,  239  (1943).
 14296.  Nomoto  O.,  Die  Wirkung  ultraakustischer
Schwingungen  auf  die  Metallschmelzen,  2.  Korn-
verfeinerung  von  Wismut,  Nippon  Kinzoku  Gak-
kai-Si  (Journ.  Japan  Inst,  of  Metals),  8,  54
 (1944).
 1430. 	Nomoto  O.,  On  the  Fine  Structure  of  the  Visi¬
bility  Curves  of  the  Stationary  Ultrasonic  Waves,
Journ.  Phys.  Soc.  Japan,  2,  1  (1947).
 1430a.  Nomoto  O.,  Considerations  on  Determination
of  Thickness  of  the  Quartz  Layers  for  Composite
Piezoelectric  Oscillators  as  Ultrasonic  Transmit¬
ters,  Kwagaku  (Science,  Japan),  17,  271  (1947).
 14306.  Nomoto  O.,  On  the  Equation  of  the  Plane
Wave  of  Sound,  Kwagaku  (Science,  Japan),  17,
365  (1947).
 1431. 	Nomoto  O.,  On  the  Phenomenon  of  the  Perio¬
dical  Exchange  Between  the  Phase-Lattice  and  the
Amplitude-Lattice  in  the  Fresnel's  Diffraction
Phenomenon  by  Gratings,  Theoretical  Considera¬
tions  and  an  Experiment  by  Ultrasonic  Wave,
Journ.  Phys.  Soc.  Japan,  2,  *41  (1947);  Kwagaku
(Science,  Japan),  13,  440  (1943).
 1431a.  Nomoto  О.,  О  к  u  i  S.,  The  Relation  Between
the  Intensity  and  the  Action  of  Ultrasonic  Waves,
Journ.  Phys.  Soc.  Japan,  3,  47  (1948).
 14316.  Nomoto  O.,  On  Equations  of  the  Molecular
Absorption  and  the  Dispersion  of  Sound,  Kwagaku
(Science,  Japan),  18,  473  (1948).
 1431в.  Nomoto  O.,  On  Schaefer-Bergmann's  Dif¬
fraction  Diagrams  of  Vibrating  Quartz  Crystals
Produced  When  they  are  Observed  in  Directions
 not  Parallel  to  Any  of  the  Crystallographic  Axes,
Journ.  Phys.  Soc.  Japan,  3,  30  (1948).
 1432. 	Northwood  T.  D.,  Sonic  Determination  of
the  Elastic  Properties  of  Ice,  Canad.  Journ.  Res.,
 25, 	88  (1947).
 1433. 	Norton  G.  A.,  Velocity  of  High  Frequency
Sound  in  Tubes,  Phys.  Rev.,  44,  951  (1933).
 1434. 	Norton  G.  A.,  Velocity  of  High  Frequency
Sound  in  Small  Tubes,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 7, 	16  (1935).
 1435. 	N  о  u  г  у  J.,  The  Speed  of  Ultrasonic  Waves  in
Fluids  in  the  Neighborhood  of  the  Critical  Point,
Compt.  Rend.,  223,  377  (1946).
 1436*.  Nowak  B.,  Ultraschall,  ein  Heilmittel  des
Gehors,  Das  Elektron,  1,  358  (1947).
 1437. 	Noyes  A.,  Jr.,  Pierce  G.  W.,  Apparatus
for  Acoustic  Research  in  the  Supersonic  Frequency
Range,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  9,  205  (1938).
 1438. 	Ноздрев  В.,  Изучение  адиабатической  сжи¬
маемости  органических  жидкостей  вплоть  до
температур  и  давлений,  близких  к  критическим,
ДАН  СССР,  53,  123  (1946).
 1439. 	Nuckolls  R.  G.,  Trent  Н.  М.,  The  De¬
tection  of  Internal  Leaks  in  Aircraft  Hydraulic
Systems,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  364  (1947).
 1440. 	N  u  k  i  у  a  m  a  H.,  К  i  k  u  t  i  Y.,  On  a  Feature
of  the  Supersonic  Vibrator  of  Magnetostriction  Type
in  Water,  Journ.  Inst.  Electr.  Eng.  Japan,  55,
566  (1938).
 1441. 	N  u  m  a  с  h  i  F.,  Ober  die  Kavitationsentstehung
mit  besonderem  Bezug  auf  den  Luftgehalt  des
Wassers,  Ing.  Arch.,  7,  369  (1936).
 1442. 	Numachi  F.,  Kurokawa  Т.,  Ober  die
Kavitationsentstehung  im  Salzwasser  mit  beson¬
derem  Bezug  auf  den  Luftgehalt,  Trans.  Soc.  mech.
Eng.  Japan,  4,  334  (1938).
 1442a.  N  u  о  v  о  М.,  Sulla  possibility  di  usare  «lamine
sottili»  come  adattori  di  impedanza  nella  trasmis-
sione  di  vibrazioni  elastiche  fra  due  mezzi  diversi,
Ric.  Sci.,  16,  88  (1946).
 1443. 	Nurmi  U.,  Die  Bestimmung  der  Elastizitats-
konstanten  einiger  Alkalihalogenkristalle  mit-
tels  Ultraschallwellen,  Soc.  sci.  fenn.  Comm.
Phys.  Math.,  11,  1  (1941).
 1444. 	Nyborg  W.  L.,  Rudnick  I.,  Acoustic
Absoption  in  Sand  and  Soil,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  597  (1948).
 1445. 	N  у  b  о  r  g  W.  L.,  Schilling  H.  K.,  High
Frequency  Whistles;  Edge  Tones  and  Resonance,
Journ  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  224  (1948).
 1446. 	Nyborg  W.  L.,  S  с  h  i  1  1  i  n  g  H.  R.,Thor-
p  e  H.  A.,  High  Frequency  Whistles,  J  ourn.  Acoust.
Soc.  Amer.,  19,  287  (1947).
 1447. 	О  b  e  r  s  t  H.,  Schallabsorption  in  Gasen  im  Kundt-
schen  Rohr  insbesondere  bei  Unterdruck,  Der
molekulare  Anteil  der  Absorption  im  Rohr,
Akust.  Zs.,  2,  76  (1937),  Zs.  f.  techn.  Phys.,  17,
 580 	(1936).
 1448. 	Ockelmann  H.,  Schallabsorptionsmessungen
in  Wasser,  Dissertation,  Hamburg,  1943.
 1449. 	О  g  g  i  о  n  i  G.,  Nutzanwendungen  des  Ultra-
schalls,  Veroff.  Nr.  144  d.  Instituts  El.  e  delle
Comm,  della  Marina,  Livorno,  1938.
 1450. 	Oka  S.,  Fortpflanzung  der  ultrakurzen  Schall¬
wellen  durch  einen  Elektrolyten,  Proc.  Phys.,
Math.  Soc.  Japan  (3),  15,  247,  413  (1933).
 1451. 	Oka  S.,  Zur  Theorie  der  Doppelbrechung  bei
nichtkugelformigen  Kolloiden  im  Ultraschallfeld,
Kollo!d.  Zs.,  87,  37  (1939).

Библиография
 611
 1452. 	Ока  S.,  Zur  Theorie  der  akustischen  Doppelbre-
chung  von  kolloidalen  Losungen,  Zs.  f.  Phys.,
 116, 	632  (1940).
 1453. 	Okolicsanyi  F.,  The  Wave-Slote,  an  Opti¬
cal  Television  System,  Wireless  Eng.,  14,  527
 (1937).
 1454. 	Okolicsanyi  F.,  A  New  Optical  Method  of
Television  Reception,  Television,  11,  No.  2  (1938).
 1455. 	Okolicsanyi  F.  (Scophony  Limited)  Impro¬
vements  in  or  Relating  to  Scanning  Systems  for
Television  and  the  Like,  Brit.  pat.  No.  477604,
No.  474970.
 1456. 	Okuyama  H.,  Behavior  of  Liquids  in  a
 Field  of  Supersonic  Waves  in  Relation  to  Their
Viscosities,  Bull.  Chem.  Japan,  18, 	397
 (1943).
 1457. 	Ozdogan  I.,  Measurements  of  Vibrations  of
a  Quartz  Prism  Using  Pierce’s  Acoustic  Interfe¬
rometer,  Rev.  Fac.  Sci.  Univ.  Istambul,  A12,
 53 	(1947).
 1458. 	О  1  d  г  о  у  d  E.,  Supersonic  Treatment  of  Fluid
Masses,  Amer.  pat.  No.  2407462,  1946.
 1459. 	Olson  A.  R.,  Garden  N.  B.,  Der  EinfluB
von  Ultraschallwellen  auf  Bromthymolblau,
Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  54,  3617  (1932).
 1460. 	Olsen  L.  O.,  Training  Men  in  Acoustics  and
Supersonics  for  War,  Amer.  Journ.  Phys.,  10,  262
 (1942).
 1461. 	Ono,  Sozaburo,  On  the  Disintegration  of
the  Starch  Paste  Caused  by  the  Irradiation  of
Ultrasonic  Waves,  Rev.  Phvs.  Chem.  Japan,  14,
25  (1940).
 1462. 	Osborn  J.  A.,  Magnetostriction  Generators,
Electr.  Eng.,  67,  571  (1948).
 1463. 	О  s  i  d  a  J.,  On  the  Mechanical  Behaviour  of  Li¬
quids  Under  Highfrequency  Oscillations,  Proc.
Phys.  Math.  Soc.  Japan  (3),  23,  18  (1941).
 1464. 	Osswald  F.  М.,  Raumakustik  in  geometrischer
 Betrachtung  (Anwendung  der  Ultraschallwel-
lenphotographie),  Zs.  techn.  Phys.,  17, 	561
 (1936);  Akust.  Zs.,  1,  167  (1936).
 1465. 	Osterberg  H.,  An  Interferometer  Method
of  Observing  the  Vibrations  of  an  Oscillating
Quartz  Plate,  Proc.  Nat.  Acad.  Sci.,  Washington,
 15, 	892  (1929).
 1466. 	Osterberg  H.,  An  Interferometer  Method  of
Studying  the  Vibrations  of  an  Oscillating  Quartz
Plate,  Journ.  Opt.  Soc.  Amer.,  22,  19  (1932).
 1467. 	Osterberg  H.,  A  Multiple  Interferometer  for
Analyzing  the  Vibrations  of  a  Quartz  Plate,
Phys.  Rev.  (2),  43,  819  (1933).
 1468. 	Osterberg  H.,  A  Triple  Interferometer  for
Distinguishing  Flexural  and  Longitudinal  Vib¬
rations  in  Quartz,  Journ.  Opt.  Soc.  Amer.,  23,
 30 	(1933).
 1469. 	Osterberg  H.,  A  Refracting  Interferometer
for  Examining  Modes  of  Vibration  in  Quartz
Plates,  Rev.  Sci.  Instr.,  5,  183  (1934).
 1470. 	Osterberg  H.,  A  New  Form  of  Crystalline
Quartz  at  —183,5°  C,  Phys.  Rev.  (2),  *49,  552
 (1936)..
 1471. 	Osterberg  H.,  Cookson  J.  W.,  Longi¬
tudinal,  Shear  and  Transverse  Modes  of  Vibra¬
tion  in  Quartz  and  Tourmaline,  Physics,  6,  246
 (1935).
 1472. 	Osterberg  H.,  Cookson  J.  W.,  A  Theory
of  Twp-Dimensional  Longitudinal  and  Flexural
Vibrations  in  Rectangular  isotropic  Plates,  Phy¬
sics,  6,  234  (1935).
 1473. 	Osterhammel  K-,  Optische  Untersuchung
des  Schallfeldes  kolbenformig  schwingender
Quartze,  Akust.  Zs.,  6,  73  (1941).
 1474. 	О  с  т  p  о  в  с  к  и  й  Е.  П.,  Получение  мощных
звуковых  колебаний  при  помощи  магнито-
стрикции,  ДАН  СССР,  14,  491  (1937).
 1475. 	О  s  t  w  а  1  d  W.,  Verfahren  zur  Beseitigung  und
Kondensation  von  Nebeln  in  der  chemischen  Те-
chnik,  DRP  Nr.  195080,  1906.
 1476. 	Отпущенников  H.  Ф.,  The  Determina¬
tion  of  the  Absorption  of  Ultrasonic  Vibrations
in  Solid  and  Liquid  Media,  Sow.  Phys.,  12,  736
 (1937).
 1477. 	Отпущенников  H.  Ф.,  Ультраакустиче-
ский  меюд  исследования  металлов,  Заводская
лаборатория,  6,  999  (1937).
 1478. 	Otterbein  G.,  Das  Ultraschall-Lichtrelais
beim  Fernsehen,  Electrotechn.  Zs.,  60,  161  (1939).
 1479. 	Overbeck  C.  J.,Kendall  H.  C,,  The  Tem¬
peratures  Effect  on  Ultrasonic  Velocities  in  Carbon
Dioxide,  Phys.  Rev.,  59,  934  (1941).
 1480. 	Overbeck  C.  J.,  Kendall  H.  C.,  The  Tem¬
perature  and  Frequency  Effects  an  Ultrasonic
Velocities  in  carbon  dioxide,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  13,  26  (1941).
 1481. 	Overbeck  C.  J.,  Wiler  E.,  Effect  of  Tem¬
perature  on  Supersonic  Velocity  in  C02,  Phys.
Rev.  55,  1127  (1939).
 1482*.  О  w  a  d  a  K-,  EinfluB  der  ultraakustischen  Schall¬
wellen  auf  die  Atmung  der  Gewebs-  und  Blutzel-
len,  Tohoku  Journ.  exp.  Med.,  30,  186  (1936).
 1483. 	Oyama  H.,  Generation  and  Application  of
Intense  Supersonic  acoustic  Waves,  Rep.  Radio
Res.  Japan,  4,  41  (1934).
 1484. 	Oyama  H.,  On  the  Form  of  Supersonic  Oil
Mount.,  Journ.  Inst.  Electr.  Eng.  Japan,  55,
560  (1935).
 1485. 	Oyama  H.,  The  Velocity  of  Sound  in  Distilled
Water  at  Inaudible  Frequencies,  Journ.  Inst.
Electr.  Eng.  Japan,  55,  566  (1935).
 1486. 	Oyama  H.,  Sound  Absorption  in  Liquids  at
Supersonic  Frequencies,  Journ.  Inst.  Electr.
Eng.  Japan,  55,  985  (1935).
 1487. 	Oyama  J.,  On  The  Propagation  of  a  Superso¬
nic-Solitary  Wave,  Journ.  Inst.  Electr.  Eng.
Japan,  56,  743  (1936).
 1488. 	О  z  a  k  i  М.,  S  u  e  n  a  g  а  Т.,  К  о  j  i  m  a  K-,
Ober  die  Oxydationsprodukte  des  Kampfers,  welche
durch  Einwirkung  von  Ultraschallwellen  darge-
stellt  wurden,  Japan  Journ.  Med.  Sci.,  IV,  Phar¬
macol.,  9  194  (1936).
 1489. 	Paemel  O.  van,  M  a  r  i  e  n  s  P.,  Berechnungen
iiber  die  Relaxationszeit  bei  den  akustischen
Relaxationserscheinungen,  Med.  Kon,  Vlaamsche
Acad.  Watensch.,  4,  No.  11  (1942).
 1490*.  Patzold  J.,  Die  Hochfrequenz  in  der  Medi-
zin,  Fortschr.  d.  Hochfrequenztechn.,  2,  821  (1943).
 1491.  Patzold  J.,  Einiges  zur  Physik  des  Ultraschalls
im  Hinblick  auf  seine  medizinische  Anwendung,
Strahlentherapie,  76,  653  (1947).
 1492*.  Patzold  J.,  Born  H.,  Behandlung  bio-
logischer  Gewebe  mit  gebiindeltem  Ultraschall,
Strahlentherapie  76,  486  (1947).
 1493*.  Patzold  J.,  Osswald  K.,  Born  H.,
Ein  neuer  Ultraschallgenerator  fiir  die  biologisch
medizinische  Forschung,  Radiologica,  4,  190
 (1939).
 1494. 	Paic  М.,  Deutsch  V.,  Borcila  L.*
Action  des  ultra-sons  sur  les  microbes,  les  pro-

612
 Библиография
 tozoaires  et  les  infusoires,  Compt.  Rend.,-Soc.
Biol.,  119,  1063  (1935).
 1495. 	Paic  M.„  Haber  P,,  V  о  e  t  J.,  F  1  i  a  s  z  A.,
Action  biologique  des  ultrasons,  Compt.  Rend
Soc.  Biol.,  119,  1061  (1935).
 1496. 	Palaiologos  K.,  Ober  kurze  Schallwellen,
Zs.  f.  Phys.,  12,  375  (1923).
 1497. 	Pancholy  М.,  Bhatnagar  A.  S.,  Par-
thasarathy  S.,  Vibrations  of  a  Quartz  Cry¬
stal  at  Two  Rapidly  Alternating  Frequencies,
Journ.  Sci.  Ind.  Res.,  6,  1  (1947).
 1498*  Pancholy  М.,  Pande  A.,  Parthasa-
r  a  t  h  у  S.,  Ultrasonic  Velocities  in  Some  Mine¬
ral  and  Animal  Oils,  Journ.  Sci.  Ind.  Res.,  3,  5
 (1944).
 1499. 	Pancholy  М.,  Pande  A.,  Parthasa-
 r  a  t  h  у  S.,  Ultrasonic  Velocities  in  Some  Vege¬
table  Oils,  Journ.  Sci.  Ind.  Res.,  3, 	111
 (1944).
 1500. 	Pancholy  М.,  Parthasarathy  S.,Os¬
cillations  of  a  Quartz  Crystal  Excited  by  an  Ampli¬
tude-Modulated  Wave,  Journ.  Sci.  Ind.  Res.,  5,
71  (1946).
 1501. 	Pancholy  М.,  Parthasarathy  S.,
Acoistic  Opacity  of  Liquids,  Journ.  Sci.  Ind.
Res.,  5,  109  (1946).
 1502. 	Pande  A.,  Pancholy  М.,  Parthasa¬
rathy  S.,  Simultaneous  Oscillations  of  a  Piezo¬
electric  Quartz  at  Two  Frequencies,  Journ.  Sci.
Ind.  Res.,  3,  64  (1944).
 1503. 	Pande  A.,  Pancholy  М.,  Parthasa¬
rathy  S.,  Ultrasonic  Velocities  and  Adiabatic
Compressibilities  in  Some  Essential  Oils,  Journ.
Sci.  Ind.  Res.,  3,  159,  263,  354  (1944).
 1504. 	Paounoff  P.,  Luminescence  of  Water  Under
the  Action  of  Supersonic  Waves,  Compt.  Rend.,
 209, 	33  (1939).
 1505. 	Parker  R.  C.,  Experiments  on  Coagulation
by  Supersonic  Vibrations,  Trans.  Farad.  Soc.,
 32, 	1115  (1936).
 1506. 	Parker  R.  C,  The  Smoke  Methode  of  Measu¬
ring  Supersonic  Velocities,  Proc.  Phys.  Soc.,  49,
95  (1937.)
 1507*.  Parow-Souchon  E.,  Ultraschall  in  der
Therapie.  Zs.  arztl.  Fortbild.,  39,  362  (1942).
 1508. 	Parshad  R.,  Propagation  of  Supersonic  Waves
in  Liquids  Mixtures  and  Intermolecular  Forces,
Indian  Journ.  Phys.,  15,  323  (1941).
 1509. 	Parshad  R.,  Propagation  of  Supersonic  Waves
in  Liquid  Mixtures  and  Intermolecular  Forces:
Ether  and  Acetone  in  Chloroform,  Indian  Journ.
Phys.,  16,  307  (1942).
 1510. 	Parshad  R.,  Propagation  of  Ultrasonic  in
Liquid  Mixtures  and  Intermolecular  Forces,  II.
Indian  Journ.  Phys.,  16,  1  (1942).
 1511. 	Parshad  R.,  Refraction  of  Ultrasonics  and
Velocities  in  Coloured  Liquids  and  in  Solids,
Current  Sci.,  13,  13  (1944).
 1512. 	Parshad  R.,  Determination  of  Ultrasonic
Velocities  in  Extended  Solids,  Nature,  156,  637
 (1945).
 4513.  Parshad  R.,  Sound  Velocity  and  Intermolecu¬
lar  Action  in  Liquids,  Indian  Journ.  Phys.,
 19, 	47  (1945).
 1514. 	Parshad  R.,  Determination  of  Transverse
Wave  Velocities  in  Solids,  Nature,  158,  789  (1946).
 1515. 	Parshad  R.,  Physical  Basis  of  a  New  Theory
of  Absorption  of  Ultrasonic  in  Liquids,  Nature,  158,
£74  (1946).
 1516. 	Parshad  R.,  Propagation  of  Ultrasonic  Waves
Through  Liquid  Mixtures  and  the  Dynamics  of
their  Molecular  Interaction,  Journ.  Chem.  Phys.,
 15, 	418  (1947).
 1517. 	Parshad  R.,  Supersonics  in  a  Water-Alcohol
Mixture  and  Analysis  of  its  Intermolecular
Action,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  66  (1948).
 1518. 	Parthasarathy  S.,  Determination  of  Ult¬
rasonic  Velocity  in  52  Organic  Liquids,  Proc.
Indian  Acad.  Sci.,  A2,  497  (1935).
 1519. 	P  a  r  t  h  a  s  a  r  a/t  h  у  S.,  Visibility  of  Ultra¬
sonic  Waves  in  Liquids,  Current  Sci.,  5,  136  (1936).
 1520. 	Parthasarathy  S.,  Diffraction  of  Light
by  Ultrasonic  Waves,  A  Test  for  Polarization,
Current  Sci.,  5,  243  (1936).
 1521. 	Parthasarathy  S.,  Ultrasonic  Velocities
in  Some  Organic  Liquids,  II,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A3,  285  (1936).
 1522. 	Parthasarathy 	S., 	Ultrasonic  Velocities
 in  Organic  Liquids,  III,  Esters  and  Ethers,  Proc.
Indian  Acad.  Sci.,  A3,  482  (1936).
 1523. 	Parthasarathy  S.,  Ultrasonic  Velocities
in  Organic  Liquids,  IV,  Halogen  Compound,  Proc.
Indian  Acad.  Sci.,  A3  519  (1936).
 1524. 	Parthasarathy  S.,  Resonance  Curves  for
a  Quartz  Oscillator  Immersed  in  Liquids,  Proc.
Indian  Acad.  Sci.,  A3,  544  (1936).
 1525. 	Parthasarathy 	S., 	Ultrasonic  Velocities
 in  Organic  Liquids,  V,  Some  Related  Groups,
Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A4,  59  (1936).
 1526. 	Parthasarathy  S.,  Ultrasonic  Velocities
 in  Liquid  Mixtures, 	Proc. 	Indian  Acad.  Sci.,
 A3,  297  (1936).
 1527. 	Parthasarathy  S.,  Diffraction  of  Light  by
Ultrasonic  Waves,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A3,
442  (1936).
 1528. 	Parthasarathy 	S., 	Diffraction  of  Light.
 by  Ultrasonic  Waves.  II.  Reflection  and  Trans¬
mission  Phenomena,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,
A3,  594  (1936).
 1529. 	Parthasarathy  S.,  Dispersion  of  Acou¬
stic  Velocity  in  Organic  Liquids,  Proc.  Indian
Acad.  Sci.,  A4,  17  (1936).
 1530. 	Parthasarathy  S.,  Ultrasonic  Velocities
in  Organic  Liquids.  VI.  Related  Compounds,
Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A4,  213  (1936).
 1531. 	Parthasarathy  S.,  The  Visibility  of  Ultra¬
sonic  Waves  in  Liquids,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,
A4,  555  (1936).
 1532. 	Parthasarathy  S.,  Dispersion  of  Sound
in  Liquids,  Current  Sci.,  6,  55  (1937).
 1533. 	Parthasarathy  S.,  Acoustic  Velocity  in
Organic  Compounds,  Current  Sci.,  6,  213  (1937).
 1534. 	Parthasarathy  S.,  Diffraction  of  Light
by  Ultrasonic  Waves:  Oblique  Incidence,  Current
Sci.,  6,  215  (1937).
 1535. 	Parthasarathy  S.,  Sound  Velocity  and
Chemical  Constitution,  Current  Sci.,  6,  322  (1938).
 1536. 	Parthasarathy  S.,  Absorption  of  Ultrasonic
Waves  by  Organic  Liquids,  Current  Sci.,  6,  501
 (1938).
 1537. 	Parthasarathy  S.,  Pande  A.,  Pan¬
choly  М.,  Transverse  Oscillations  of  a  Piezo-
Electric  Quartz  Crystal,  Journ.  Sci.  Ind,  Res.,
 3, 	1  (1944).
 1538. 	Parthasarathy  S.,  Pande  A.,  Pan¬
choly  М.,  A  new  Phenomenon  in  the  Piezo-
 Electric  Oscillations  of
Sci.  Ind.,  2,  295  (1944).
 a  Quartz  Crystal,  Journ.

Библиография
 613
 1539. 	Parthasarathy  S.,  Pande  A.,  Pan-
c  h  о  1  у  М.,  Dispersion  of  Sound  Velocity  in
Organic  Liquids  by  a  New  Technique,  Journ.  Sci.
Ind.  Res.,  3,  299  (1945)..
 1540. 	Пасынский  A.,  Uber  die  Fortpflanzungs-
geschwindigkeit  von  Ultraschallwellen  in  Kolloid-
losungen,  Acta  phys-chim.  USSR,  3,  779  (1935).
 1541. 	Пасы  некий  A.,  Compressibility  and  Solvation
of  Solutions  of  Electrolytes,  Acta  phys.-chim.
USSR,  &,  385  (1938).
 1542. 	Пасынский  А.  Г.,  Сольватация  неэлектро¬
литов  и  сжимаемое]ь  их  растворов,  ЖФХ,  20,
981  (1946).
 1543. 	Р  a  t  a  t  F.,  Bartholome  Е.,  Uber  die  di-
rekte  Ubertragung  der  Schwingungsenergie  zwi-
schen  Gasmolekiilen  beim  Stofi,  Zs.  phys.  Chem.,
B32,  396  (1936).
 1544. 	Patterson  H.  S.,  Cawood  W.,  Phenomen
in  a  Sounding  Tube,  Nature,  127,  667  (1931).
 1545. 	P  a  u  n  о  f  f  P..,  Uber  die  im  Wasser  durch  Ult-
raschalleinwirkung  bedingten  Lichterscheinun-
gen,  Ann.  Univ.  Sofia,  Fac.  phys.  Math.,  Abt.  1,
 34, 	313  (1937—1938).
 1546. 	Paunoff  P.,  Ober  die  Entgasung  des  Wassers
unter  der  Einwirkung  des  Ultraschalls,  Ann.
Univ.  Sofia,  Fac.  phys.  Math.,  35,  179  (1938—
1939).
 1547. 	Pearson  E.  B.,  On  the  Behaviour  of  Suspen¬
ded  Particles  in  Air,  and  the  Velocity  of  Sound  at
Supersonic  Frequencies,  Proc.  Phys.  Soc.,  47,
136  (1935).
 1548. 	P  e  1  1  a  m  J.  R.,  Galt  J.  K.,  Ultrasonic  Pro¬
pagation  in  Liquids,  I.  Application  of  Pulse
Technique  to  Velocity  and  Absorption  Measure¬
ments  at  15  Megacycles,  Journ.  Chem.  Phys.,
 14, 	608  (1946).
 1549. 	P  e  1  1  a  jn  J.  R.,  Galt  J.  K.,  Ultrasonic  Absorp¬
tion  and  Velocity  Measurements  in  Liquids  by
Means  of  Pulse  Techniques,  Bull.  Amer.  Phys.
Soc.,  21,  21  (1946).
 1550. 	P  e  1  1  a  m  J.  R.,  Squire  C.  F.,  Ultrasonic
Absorption  and  Velocity  Measurements  in  Liquid
Helium,  Phys.  Rev.,  71,  477  (1947).
 1551. 	Penman  H.  L.,  The  Effect  of  Temperature  on
Supersonic  Dispersion  in  Gases,  Proc.  Phys.  Soc.,
47,  543  (1935).
 1552*.  Perez  J.  J.,  Sergent  C.,  Action  of  Ultra¬
sonic  Vibration  on  the  Precipitant  Properties  of
Pseudoglobin,  Compt.  Rend.  Soc.  Biol.,  140,  415
(1946).
 1553. 	Peronnet  J.,  Biquard  P.,  Versuche  zur
Anwendung  der  Ultraschallwellen  auf  die  Photo-
graphie,  Sci.  Ind.  photogr.  (3),  18,  161  (1947).
 1554. 	Perwitzschky  R.,  Zum  Problem  der  Ein-
'  wirkung  ultraakustischer  Schallwellen  auf  das
 schwerhorige  Ohr.,  Zs.  Hah-  usw.  Heilkunde,  32,
237  (1933),  Arch.  Ohren-,  Nasen-,  Kehlkopf-
Heilkunde,  136,  124  (1933).
 1555. 	Pesce  B.,  Giacomini  A.,  Dipendenza
della  velocita  degle  ultrasuoni  della  concentra-
zione  nella  miscela  metanolo-acqua,  S.-A.  Ric.
Sci.,  11,  619  (1940).
 1556. 	P  e  t  e  r  1  i  n  A.,  Kinetische  Theorie  der  akusti-
schen  Doppelbrechung  in  niedermolekularen
Fliissigkeiten,  Mitt.  Naturwiss.  Ges.  Laibach,
 2, 	24  (1941).
 1557. 	Petersen  O.,  Entwicklung  einer  optischen
Methode  zur  Messung  von  Ultraschallabsorptionen
in  Gasen  und  Fliissigkeiten,  Phys.  Zs.,  41,  29  (1940).
 1558. 	Petersen  W.,  Der  EinfluB  der  Zerteilung  auf
die  Wirksamkeit  wasserunloslicher  Schwimmittel
Metall  u.  Erz,  34,  367  (1937).
 1559. 	P  e  t  r  a  1  i  a  S.,  Sopra  la  birifrengenza  provocata
nei  liquidi  da  ultrasuoni,  Cim.  (N,  S.),  17,  378
(1940).
 1560. 	P  e  t  r  a  1  i  a  S.,  Sopra  il  dicroismo  per  ultrasuoni
di  sospensioni  cristalline,  Cim.  (N.  S.),  17,  498
 (1940).
 1561. 	Petrzilka  V.,  Langsschwingungen  von  kreis-
formigen  Quarzplatten,  Ann.  d.  Phys.  (5),  23,  156
 (1935).
 1562. 	Petrzilka  V.,  Langsschwingungen  von  recht-
eckigen  Quarzplatten,  Zs.  f.  Phys.,  97,  436
 (1935).
 1563. 	Petrzilka  V.,  Zachoval  L.,  Sichtbarma-
chungen  von  Schwingungen  einer  Quarzplatte
mittels  der  Schlierenmethode,  Zs.  f.  Phys.,  90
700  (1934).
 1564. 	P  f  r  i  e  m  H.,  Zur  Theorie  ebener  Druckwellen
mit  steiler  Front,  Akust.  Zs.,  6,  222  (1941).
 1565. 	Pielemeier  W.  H.,  The  Pierce  Acoustic
Interferometer  as  an  Instrument  for  the  Deter¬
mination  of  Velocity  and  Absorption,  Phys
Rev.,  34,  1184  (1929).
 1566. 	Pielemeier  W.  H.,  Absorption  and  Velocity
of  High  Frequency  Sound  in  Oxygen,  Phys.  Rev.,
 35, 	1417  (1930).
 1567. 	Pielemeier  W.  H.,  Ultrasonic  Velocity  and
 Absorption  in  Oxygen,  Phvs.  Rev.,  36, 	1005
 (1930).
 1568. 	Pielemeier  W.  H.,  Use  of  the  Pierce  Acou*
 stic  Interferometer,  Phys.  Rev.,  36, 	1667
 (1930).
 1569. 	Pielemeier  W.  H.,  Supersonic  Satellites  and
Velocity,  Phys,  Rev,,  37,  1682,  (1931);  38,  1236
 (1931).
 1570. 	Pielemeier  W.  H.,  Supersonic  Dispersion
 and  Absorption  in  C02,  Phys.  Rev.,  41, 	833
 (1932); 	42,  436  (1932).
 1571. 	Pielemeier  W.  H.,  Velocity  and  Absorption
Measurements  at  Supersonic  Frequencies,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  4,  174  (1932).
 1572. 	Pielemeier  W.  H.,  Effect  of  Intensity  on
Supersonic  Wave  Velocity,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  7,  37  (1935).
 1573. 	Piel  emeier  W.  H.,  Acoustical  Detection  of
Purely  Mechanical  Vibrations  in  Quartz  Plates,
Phys.  Rev.,  52,  244  (1937).
 1574. 	Pielemeier  W.  H.,  Acoustic  Effect  of  Humi¬
dity  in  Gases,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  10,
87  (1938).
 1575. 	Pielemeier  W.  H.,  Supersonic  Dispersion
in  Air,  Phys.  Rev.,  52,  244  (1937).
 1576. 	Pielemeier  W.  H.,  Acoustic  Detection  of
Electrical  Weak  Vibrations  in  Quartz  Plates,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  9,  212  (1938).
 1577. 	Pielemeier  W.  H.,  Velocity  of  Sound  in  Air,
Journ.  Acoust.  Soc.,  10,  313  (1939).
 1578. 	Pielemeier  W.  H.,  Supersonic  Measurements
in  Gases,  Phys.  Rev.,  64,  44  (1943).
 1579. 	Piel  emeier  W.  H.,  Supersonic  Measurements
in  C02  at  0°  to  100°  C,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 15, 	22  (1943).
 1580. 	Pielemeier  W.  H.,  Observed  Classical  Sound
Absorption  in  Air,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 17, 	24  (1945).
 1581. 	Pielemeier  W.  H.,  Supersonic  Insects,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  17,  337  (1945).

614
 Библиография
 1582. 	Pielemeier  W.  Н.,  Seeing  Summer  Sounds,
Sci.  Monthly,  62,  450  (1946).
 1583. 	Pielemeier  W.  H.,  Byers  W.  H.,  Super¬
sonic  Measurements  in  C02  and  H20  at  98°  C,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  15,  17  (1943).
 1584. 	Pielemeier  W.  H.,  Hardy  H.  C.,  Corre¬
ctions  on  the  Measurements  of  the  Velocity  of
Sound  Gases,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  13,  80
 (1941).
 1585. 	Pielemeier  W.  H.,Saxton  H.  L.,  Tel¬
fair  D.,  Supersonic  Effects  of  Water  Vapor
in  C02  and  Their  Relation  to  Molecular  Vibra¬
tions,  Journ.  Chem.  Phys.,  8,  106  (1940).
 1586. 	Pielemeier  W.  H.,  Telfair  D.,  Super-
sonics  and  the  Effect  of  Water  Vapor  on
Molecular  Vibrations  in  C02,  Phys.  Rev.,  55,
1127  (1939).
 1587. 	Pierce  G.  W.,  Piezo-Electric  Crystal  Resona¬
tors  and  Crystal  Oscillators  Applied  to  the  Preci¬
sion  Calibration  of  Wavemeters,  Proc.  Amer.
Acad.  Boston,  59,  79  (1923).
 1588. 	Pierce  G.  W.,  Piezo-Electric  Oscillators
Applied  to  the  Precision  Measurement  of  Sound
in  Air  and  Carbon  Dioxyde  at  High  Frequencies,
Proc.  Amer.  Acad.  Boston,  60,  271  (1925).
 1589.  Pierce  G.  W.,  Magnetostriction  Oscillators,
An  Application  of  Magnetostriction  to  the  Cont¬
rol  of  Frequency  of  Audio  and  Radio  Electric
Oscillations  to  the  Production  of  Sound  and  to  the
Measurement  of  the  Elastic  Constants  of  Metals,
Proc.  Amer.  Acad.  Boston,  63,  1  (1928).
 1590. 	Pierce  G.  W.,  Magnetostrictive  Vibrator
Brit.  pat.  No.  283116,  1928.
 1591.  Pierce  G.  W.,  Magnetostriction  Oscillators,
Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  17,  42  (1929).
 1592. 	Pierce  G.  W.,  Schallwellensender-  und  Emp-
fangseinrichtung,  bei  der  ein  Korper  longitudinale
Kontraktions-  und  Expansionsschwingungen  aus-
fuhrt,  DRP  Nr.  656468,  1932.
 1593. 	Pierce  G.  W.,  The  Songs  of  Insects,  Journ.
Franklin  Inst.,  236,  141  (1943).
 1594. 	Pierce  G.  W.,  G  r  i  f  f  i  n  D.  R.,  Experimental
Determination  of  Supersonic  Notes  Emitted  by
Bats,  Journ.  Mammal.,  19,  454  (1938).
 1595. 	Pierce  G.  W.,  Atherton,  Noyes,  Jr.,
An  Improved  Magnetostriction  Oscillator,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  9,  185  (1938).
 1596. 	Pierce  G.  W.,  Atherton,  Noyes,  Jr.,
Theoretical  and  Experimental  Investigation  of
the  Transmission  of  Sound  Over  Reflecting  Surface,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  9,  193  (1938).
 1597. 	Pierce  G.  W.,  Atherton,  Noyes,  Jr.,
Acoustic  Signaling  Along  the  Plane  Boundary
Between  Two  Media,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 9, 	74  (1938).
 1598. 	Pietschack  E.,  Herstellung  einseitiger  Mo-
saikelektroden,  DRP  Nr.  694319,  1939.
 1599. 	Pinkerton  J.  М.  М.,  A  Pulse  Methode  for
the  Measurement  of  Ultrasonic  Absorption  in  *
Liquids;  Results  for  Water,  Nature,  160,  128  (1947).
 1600. 	Pinkerton  J.  М.  М.,  Absorption  of  Ultraso¬
nic  Waves  in  Acetic  Acid,  Nature,  162, 	106
 (1948).
 1601. 	P  i  n  о  i  r  R.,  Relative  Measurements  of  Ultra-
 !  sonic  Energy  in  Water,  Journ.  Chim.  Phys.,  44,
 254  (1947).
 1602. 	Pins  к  у  J.,  Supersonics  in  Metal  Finishing,
Amer.  Electroplaters  Soc.  Monthly  Rev.,  32,  688
 (1945).
 1603. 	P  i  n  t  s  с  h  J.,  Schallsender,  bei  dem  ein  bewe-
glicher  Leiter  in  einem  von  einem  magnetischen
WechselfluB  durchsetzten  Luftspalt  schwingt,
DRP  Nr.  669911,  1934.
 1604*.  P  i  о  n  t  e  1  1  i  R.,  Influenza  degli  ultrasuoni  sul
potenziale  di  scarica  dell’idrogeno,  Lincei  Rend.,
27,  357  (1938).
 1605. 	P  i  s  h  a  г  о  t  у  P.  R.,  On  the  Visibility  of  Ultra¬
sonic  Waves,  Proc.  Ind.  Acad.  Sci.,  A4,  27  (1936).
 1606. 	P  i  t  t  A.,  McKinley  D.  W.  R.,  Variation
with  Temperature  of  the  Piezoelectric  Effect  in
Quartz,  Canad.  Journ.  Res.,  14,  57  (1936).
 1607. 	Pitt  A.,  Jackson  W.  J.,  Measurement  of
the  Velocity  of  Sound  in  Low  Temperature  Li¬
quids  at  Ultrasonic  Frequencies,  Canad.  Journ.
Res.,  12,  686  (1935).
 1608. 	Погодаев  К.  H.  Распределение  интенсив¬
ности  света  в  диффракционных  спектрах  на
ультразвуках,  при  высоких  напряжениях  на  квар¬
це,  ЖТФ,  11,  474  (1941).
 1609. 	Pohlman  R.,  Sichtbarmachung  von  Ultra¬
 schall  in  Gasen  und  seine  Intensitatsmessung,  Na¬
turwiss.,  23,  511  (1935). 	.
 1610. 	Pohlman  R.,  Vorrichtung  zum  Feststellen  von
Storstellen  in  festen  oder  fliissigen  Korpern  mittels
Schall-  insbesondere  Ultraschallwellen,  DRP
Nr.  741335,  1936.
 1611. 	P  о  h  man  R.,  Uber  die  richtende  Wirkung  des
Schallfeldes  auf  Suspensionen  nicht  kugelformi-
ger  Teilchen,  Zs.  f.  Phys.,  107,  497  (1937).
 1612. 	PohlmanR.,  Verfahren  zum  bildmaffigen  Sicht-
barmachen  und  Messen  einer  Energieverteilung
von  therm.,  elektr.,  Schall-oder  Ultraschallener-
gie,  DRP  Nr.  710413,  1937.
 1613. 	Pohlman  R.,  Uber  die  Absorption  des  Ultra-
schalls  im  menschlichen  Gewebe  und  ihre  Abhan-
gigkeit  von  der  Frequenz,  Phys.  Zs.,  40,  159  (1939).
 1614. 	Pohlman  R.,  Lassen  sich  durch  Ultraschall
therapeutische  Wirkungen  erzielen?  Forsch.  u.
Fortschr.,  15,  187  (1939).
 1615. 	Pohlman  R.,  Ober  die  Ausbreitung  und
Absorption  von  Ultraschall  im  menschlichen  Ge¬
webe  und  seine  therapeutische  Wirkung  bei
Ischias  und  Plexusneuralgie,  Verh.  deutsch.  phys.
Ges.  (3),  20,  52  (1939).
 1616. 	Pohlman  R.,  Ober  die  Moglichkeit  einer  aku¬
stischen  Abbildung  in  Analogie  zur  optischen,
Zs.  f.  Phys.,  113,  697  (1939).
 1617. 	Pohlman  R.,  Ober  die  Moglichkeit  einer
Sicht  durch  undurchsichtige  Medien  auf  Grund
von  Schallabbildungen,  Forsch.  u.  Fortschr.,  16,
248  (1940);  Res.  and  Progr.,  7,  71  (1941).
 1618*.  Pohlman  R.,  Zur  Frage  der  Ultraschall-
therapie,  Umschau,  14,  225  (1940).
 1619*.  Pohlman  R.,  Die  Ultraschalltherapie.  Quan¬
titative  Angaben  zu  ihrem  Wirkungsmechanis-
mus,  Deutsche  med.  Wschr.,  73,  373  (1948).
 1620.  Pohlman  R.,  Materialdurchleuchtung  mittels
schalloptischer  Abbildungen,  Zs.  angew.  Phys.,
 1, 	181  (1948).
 1621*.  Pohlman  R.,  Hintzelmann  U.,  Die
Verwendung  von  Ultraschall  in  der  Therapie,
Fiat-Rev.  of  Germ.  Sci.,  22,  Biophysik,  II,  260
 (1948).
 1622*.  Pohlman  R.,  Par  о  w  -  S  о  u  с  h  о  n  E.,
Schlungbaum  E.,  Ober  die  Temperatur-
verteilung  im  lebenden,  menschlichen  Organismus
bei  Ultraschalleinstrahlung.,  Klin.  Wschr.,  26,277
 (1948).

Библиография
 615
 1623*.  Р  ohl  man  R.,  Richter  R.,  ParowE.,
Uber  die  Ausbreitung  und  Absorption  von  Ultra¬
schall  im  menschlichen  Gewebe  und  seine  thera-
peutische  Wirkung  an  Ishias  und  Plexus  neuralgie,
Deutsche  med.  Wschr.,  65,  251  (1939).
 1624*.  Pohlman  R.,  Wolpers  C.,  Ober  das
Verhalten  histologischer  Suspensionen  im  Ultra-
schallfeld,  Kolloid.  Zs.,  109,  106  (1944).
 1625. 	Полоцкий  И.  Г.,  Свечение  воды  при  дей¬
ствии  ультразвука,  ЖОХ,  8,  1691  (1938).
 1626. 	Полоцкий  И.  Г.,  Химическое  действие  ка¬
витаций,  ЖОХ,  17,  1048  (1947).
 1627. 	Полоцкий  И.  Г.,  Определение  N02,  N03  и
Н202  в  воде,  экспонированной  в  ультразвуковом
поле,  ЖОХ,  17,  649  (1947).
 1628. 	Померанчук  И.,  The  Dependence  of  Sound
 Absorption  in  Dielectrics  on  Frequency  and  Tem¬
perature,  Journ.,  of  Phys.  USSR,  7, 	266
 (1943).
 1629. 	Ponzio  М.,  Les  ultrasons  en  biologie,  Nuntius
radiol.,  4,  211  (1936).
 1630. 	Попов  К.  Получение  маргариновых  эмульсий
при  помощи  ультразвука,  Масла  и  жиры,  12,  397
 (1936).
 1631. 	Porter  С.  W.,  Young  L.,  A  Molecular  Re¬
arrangement  Induced  by  Ultrasonic  Waves,  Journ.
Amer.  Chem.  Soc.,  60,  1497  (1938).
 1632. 	Porter  H.  B.,  Supersonic  Oscillator,  Ind.
Eng.  Chem.,  12,  748  (1940).
 1633. 	Porter  R.  W.,  High  Intensity  Sound  Waves  now
Harnessed  for  Industry,  Chem.  Eng.,  55,  100,  115
 (1948).
 1634. 	P  r  e  k  e  г  М.,  Ober  Ultraschallwellen  und  ihre
chemische,  biologische  und  medizinische  Wirkungs-
weise,  Dissertation,  Koln,  1941.
 1635. 	Price  W.  J.,  Ultrasonic  Reflections  by  Domains
in  Rochellesalt  Single  Crystals,  Phys.  Rev.,
 73, 	1132  (1948).
 1636. 	Primakoff  H.,  The  Translational  Dispersion
of  Sound  in  Gases,  Phys.  Rev.,  61,  740  (1942);
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  14,  14  (1942).
 1637. 	Primakoff  H.,  Klein  M.  J.,  Keller  J.
 B.,Carstensen  E.  L.,  Diffraction  of  Sound
Around  a  Circular  Disk.,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  19,  132  (1947).
 1638. 	Prosad  K-,  Sharan  S.,  Supersonic  Vibra¬
tions  Set  up  in  a  Zinc  Bar  Undergoing  Transverse
Vibrations,  Nature,  131,  803  (1933).
 1639. 	Прозоров  П.,  Сжимаемость  водных  рас¬
творов  сильных  электролитов,  ЖФХ,  14,  384,  391
(1940).
 1640. 	Прозоров  П.,  Н  о  з  д  р  е  в  В.,  О  темпера¬
турной  зависимости  скорости  ультразвука  в
жидкостях,  ЖЭТФ,  9,  625  (1939).
 1641. 	П  р  о  т  а  с  И.  Р.,  Действие  ультразвуковых  ко¬
лебаний  на  фотографические  эмульсии,  Кино-
фотопром.,  6,  38  (1940).
 1642. 	ПротопоповБ.А.,  Авторское  свидетельство
№  59911,  1938.
 1643. 	Prudhomme  R.  О.,  Grabar  P.,  Etude  de
la  denaturation  des  proteides.  I.  Action  des  ultra-
sons  sur  les  proteides  du  serum  de  cheval  normal
et  sur  les  acides  amines  cycliques,  Bull.  Soc.
chim.  Biol.,  29,  122  (1947).
 1644. 	Пшеницин  H.  H.,  Сидоров  H.  В.,
Стернина  Д.  Г.,  Облучение  ультразвуком
расплава  аммиачного  катализатора,  Журн.  при-
кладн.  химии,  13,  76  (1940).
 1645. 	П  у  м  п  е  р  Е.  Я.,  Messungen  der  Geschwindig-
 keiten  der  Ultraschallwellen  bei  geringem  Druck,
Sow.  Phys.,  8,  300  (1935).
 1646. 	Пумпер  E.  Я-,  The  Absorption  of  Ultrasonic
Waves  in  Air  and  in  Monoatomic  Gases,  Journ.
of  Phys.  USSR,  1,  411  (1939).
 1647. 	Пумпер  E.  Я.,0  методике  измерения  погло¬
щения  ультразвука,  ДАН  СССР,  49,  581  (1945).
 1648. 	Quetelet  L.  A.  J.,  Sur  certaines  bandes  со-
lorees,  Corresp.  phys.  math.,  5,  394  (1829.)
 1649. 	Quigley  Th.  H.,  Velocity  of  Sound  in  Gases
at  Temperatures  Below  the  Ice  Point,  Phys.
Rev.,  60,  173  (1941).
 1650. 	Quigley  Th.  H.,  An  Experimental  Determi¬
nation  of  the  Velocity  of  Sound  in  Dry  C02-Free
Air  and  Methane  at  Temperatures  Below  the  Ice
Point,  Phys.  Rev.,  67,  298  (1945).
 1651. 	Q  u  i  m  b  у  S.  L.,  On  the  Experimental  Determi¬
nation  of  the  Viscosity  of  Vibrating  Solids,  Phys.
Rev.,  25,  252,  558  (1925).
 1652. 	Quinn  J.,  Absorption  of  Ultrasonic  Waves  in
Benzene,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  18,  185
 (1946).
 1653. 	Quirk  A.  L.,  The  Absorption  of  Ultrasonic  Wa¬
ves  in  Liquids,  Dissertation,  Catholic  Univ.  of
America,  Waschington,  1934.
 1654. 	Quirk  A.  L.,  R  о  с  k  G.  D.,  A  Sonic  Interfe¬
rometer  for  the  Study  of  Absorption  in  Liquids,
Rev.  Sci.  Instr.,  6,  6  (1935).
 1655. 	Railstone  W.,  Supersonic  Dispersion  in
Vapors,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  11,  107(1939).
 1656. 	Railstone  W.,  Richardson  E.  G.,  The
Effect  of  Pressure  on  Supersonic  Dispersion  in
Gases,  Proc.  Phys.  Soc.,  47,  533  (1935).
 1657. 	R  a  i  t  t  R.  W.,  The  Vertical  Reflection  of  Super¬
sonic  Sound  from  the  Sea  Bottom,  Phys.  Rev.,
72,  745  (1947).
 1658. 	Raman  C.V.,  Nagendra  Nath  N.S.,  The
Diffraction  of  Light  by  High  Frequency  Sound  Wa¬
ves,  I,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A2,  406  (1935).
 1659. 	Raman  С.  V.,  Nagendra  Nath  N.  S.,
 The 	Diffraction 	of 	Light 	by 	High 	Frequency
 Sound  Waves,  II,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A2,
413  (1935).
 1660. 	Raman  С.  V.,  Nagendra  Nath  N.  S.,
 The 	Diffraction 	of 	Light 	by 	High 	Frequency
 Sound  Waves,  III,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A3,
75  (1936).
 1661. 	Raman  С.  V.,  Nagendra  Nath  N.  S.,
 The 	Diffraction 	of 	Light 	by 	High 	Frequency
 Sound  Waves,  IV,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A3,
119  (1936).
 1662. 	Raman  С.  V.,  Nagendra  Nath  N.  S.,
 The 	Diffraction 	of 	Light 	by 	High 	Frequency
 Sound  Waves,  V,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A3,
459  (1936).
 1663. 	Raman  С.  V.,  Nagendra  Nath  N.  S.,
Diffraction  of  Light  by  Ultrasonic  Waves,  Nature,
138,  616  (1936).
 1664. 	Raman  С.  V.,  R  а  о  В.  V.  R  aghaven  dr  a,
Acoustic  Spectrum  of  Liquids,  Nature,  139,  584
 (1937).
 1665. 	Raman  С.  V.,  RaoB.V.  Raghavendra,
Light  Scattering  and  Fluid  Viscosity,  Nature,  141,
242  (1938).
 1666. 	Raman  С.  V.,  Venkateswaran  C.  S.
Debye  Heat  Waves  in  High  Viscous  Liquids,
Nature,  142,  791  (1938).
 1667. 	Raman  С.  V.,  Venkateswaran  C.  S.,
Rigidity  of  Liquids,  Nature,  143,  798  (1939).

616
 Библиография
 1668. 	Randall  С.  R.,  Ultrasonic  Measurements  of
the  Compressibility  of  Solutions  and  of  Solid
Particles  in  Suspensions,  Bur.  Stand.  Journ.
Res.,  8,  79  (1932).
 1669. 	Randolph  A.,  Ober  die  Digestion  peptisier-
ten  Bromsilbers,  Zs.  f.  Phys.,  103,  414  (1936).
 1670. 	R  a  о  A.  L.S.,B  hatnagar  A.  S.,  P  a  n  с  h  o-
1  у  М.,  Ultrasonic  Velocity  in  Liquid  Mixtures
and  Compound  Formation,  Journ.  Sci.  Ind.  Res.,
B6,  35  (1947).
 1671. 	Rao  K.  Nagabhushana,  Diffraction  of
Light  by  Ultrasonic  Waves,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A8,  124  (1938).
 1672. 	Rao  K.  Nagabhushana,  Diffraction  of
Light  by  Supersonic  Waves,  I,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A9,  422  (1939).
 1673. 	Rao  M.  R.,  Sound  Velocity  and  Intermolecular
Forces,  Current  Sci.,  8,  510  (1939).
 1674. 	Rao  M.  R.,  Relation  Between  Velocity  of  Sound
 in  Liquids  and  Molecular  Volume,  Indian  Journ.
Phys.,  14,  109  (1940). 	167.
 1675. 	Rao  M.  R.,  On  a  Magneto-Acoustic  Effect,  Phys.
Rev.,  60,  156  (1941).
 1676. 	Rao  M.  R.,  Velocity  of  Sound  in  Liquids  and
Chemical  Constitution,  Journ.  Chem.  Phys.,  9
 682 	(1941);  14,  699  (1946).
 1677. 	Rao  P  r  a  s  a  d  a  G.  H.  S.  V.,  Ultrasonic  Velo¬
cities  in  Rock  Sections,  Nature,  157,  590  (1946).
 1678. 	Rao  PrasadaG.  H.S.  V.,  Anisotropy  in  the
Elastic  Behaviour  of  Rocks,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A25,  238  (1947).
 1679. 	Rao  Raghavendra  В.  V.,  Dispersion  of
Sound  Velocity  in  Liquids,  Nature,  139,  885  (1937).
 1680. 	Rao  Raghanvendra  В.  V.,  Dispersion
of  Acoustic  Velocity  in  Liquids,  Proc.  Indian
Acad.  Sci.,  A8,  163  (1938).
 1681. 	Rao  Raghavendra  В.  V.,  S  u  b  b  a  D.  S.,
R  a  m  a  i  у  a,  An  Explanation  of  the  Diminished
Acoustic  Velocity  in  Fluids  at  High  Frequencies.
Phys.  Rev.,  60,  615  (1941).
 1682. 	Rao  Ramachandra  B.,  Very  High  Fre¬
quency  Sound  Velocities  in  Acetone  Water  Mix¬
tures,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A25,  190  (1947).
 1683. 	Rao  Ramachandra  B.,  Elastic  Constants
of  Garnets,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A22,  194
 (1945).
 1684. 	Rao  Ramachandra  B.,  Torsional  Oscil¬
lations  in  Quartz  Plates,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A25,  195  (1947).
 1685. 	Rao  SundaraR.  V.  G.,  Elastic  Constants  of
Ammonium  Alum,  Current  Sci.,  17,  50  (1948).
 1686. 	Rapuano  R.  A.,  Ultrasonic  Absorption  from
75  to  280  Mc/sec.,  Phys.  Rev.,.  72,  78  (1947).
 1687. 	Rasmussen  R.  С.  H.,  Ober  die  Absorption
des  Schalles  in  triiben  Medien,  Medd.  Dansk.
Vid.  Selskab.,  18,  Nr.  11,  15  (1941).
 1688. 	R  a  u  М.  А.,  С  о  v  i  n  d  a,  Diffraction  of  Light
by  Superposed  Ultrasonic  Waves,  Proc.  Indian
Acad.  Sci.,  A8,  6  (1938).
 1689. 	Ravindranath  Т.,  Ultrasonic  Velocity  in
Liquids  at  High  Frequencies,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A25,  235  (1947).
 1690. 	Rayleigh,  The  Theorie  of  Sound,  London,
1926;  New  York,  1945.  [Имеется  русский  пере¬
вод:  Релей,  Теория  звука,  т.  I,  М.—Л.,  1940;
т.  II,  М.—Л.,  1944.]
 1691. 	Rayleigh,  On  the  Cooling  of  Air  by  Radia¬
tion  and  Conduction  and  on  +he  Propagation  of
Sound,  Phil.  Mag.,  47,  308  (1899).
 .1692.  Rayleigh,  On  the  Momentum  and  Pressure
of  Gaseous  Vibrations  and  on  the  Connexion
with  Virial  Theorem,  Phil.  Mag.  (6),  10,  364  (1905).
 1693. 	Rayleigh,  On  the  Pressure  Developed  in  a
Liquid  During  the  Collapse  of  a  Spherical  Cavity,
Phil.  Mag.  (6),  34,  94  (1917).
 1694. 	Read  Th.  A.,  The  Internal  Friction  of  Single
Metal  Crystals,  Phys.  Rev.,  58,  371  (1940.)
 1695. 	R  e  g  g  i  a  n  i  М.,  Influence  des  electrolytes  sur
la  formation  et  la  stabilite  des  colloides  metalli-
ques  obtenues  par  les  ultrasons,  Compt.  Rend.,
200,  123  (1935).
 1696. 	R  e  g  g  i  a  n  i  М.,  Proprietes  des  colloides  me-
talliques  obtenues  par  les  ultrasons,  Journ.  chim.
Phys.,  33,  188  (1936).
 1697. 	Reid  Ch.  D.,  Some  Investigations  into  the
Velocity  of  Sound  at  Ultrasonic  Frequencies
Using  Quartz  Oscillators,  Phys.  Rev.,  35,  814
(1930).
 1698. 	Reid  Ch.  D.,  Notes  on  the  Effect  of  Distance  from
the  Source  on  the  Velocity  of  Sound  at  Ultrasonic
Frequencies,  Phys.  Rev.,  37,  1147  (1931).
 1699. 	Reid  Ch.  D.,  Studies  in  Supersonics,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  4,  174  (1932).
 1700. 	Reis  A.,  Entgasen  von  Metallen,  Brit.  pat.
Nr.  479933,  1936;  Fr.  pat.  Nr.  823995,  1937.
 1701. 	R  e  i  J3  n  e  r  R.,  Der  senkrechte  und  schrage  Durch-
tritt  einer  in  einem  fliissigen  Medium  erzeugten
ebenen  Dilatations-(Longitudinal-)  Welle  durch
eine  in  diesem  Medium  befindliche  planparallele
feste  Platte,.  Helv.  phys.  Acta,  11,  140  (1938).
 1702. 	Reitz  J.  R.,  M  u  e  s  e  r  R.  E.,  Two  Parabolic
Reflector  Underwater  Transducers,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  19,  35  (1947).
 1703. 	R  e  n  d  a  1  1  G.  R.,  Dispersion  of  Sound  Velocity
in  Some  Alcohols,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A16,
369  (1942).
 1704*.  Reuter  F.,  Erfahrungen  mit  dem  O-Strahler,
Zs.  Hals-  usw.  Heilkunde,  31,  397  (1923).
 1705. 	Rheinmetall  Borsig  A.  G.,  Ardenne  М.,
 Geftigebeeinflussung  von  Metallen  und  anderen
Werkstoffen,  DRP 	Nr.  687903,  1936.
 1706. 	Rhodes  J. 	E.,  Jr.,  Dispersion  of  the  Velocity
 of  Sound  in  Normal  and  Para-Hydrogen,  Phys.
Rev.,  70,  91  (1946).
 1707. 	Rhodes  J.  E.,  Jr.,  The  Velocity  of  Sound  in
Hydrogen  When  Rotational  Degrees  of  Freedom-
fail  to  be  Excited,  Phys.  Rev.,  70,  932  (1946).
 1708. 	Rich  D.  L.,  P  i  e  1  e  m  e  i  e  r  W.  H.,  Absorp¬
tion  of  High  Frequency  Sound,  Phys.  Rev.,
25,  117  (1925).
 1709. 	Richards 	W. 	Т.,  An  Intensity  Gauge 	for
 Supersotlic  Radiation  in  Liquids,  Proc.  Nat.
Acad.  Sci.,  Washington,  15,  310  (1929).
 1710. 	Richards  W.  Т.,  The  Chemical  Effects  of
High  Frequency  Sound  Waves,  II.  A  Study  of
Emulsifying  Action,  Journ.  Amer.  Chem,  Soc.,
 51, 	1724  (1929).
 1711. 	R  i  с  h  a  r  d  s  W.  Т.,  The  Heating  of  Liquids  by
 the  Absorption  of  Sound  and  Its  Relation  to
the  Energy  of  Intense  High  Frequency  Sound
Waves,  Proc. 	Nat. 	Acad.  Sci.,  Washington, 	17,
 611  (1931).
 1712. 	Richards  W.  Т.,  A  Method  the  for  Determi¬
nation  of  the  Velocity  of  Sound  in  Solids,  Science,
76,  36  (1932).
 1713. 	Richards  W.  Т.,  Some  Chemical  Aspects  of
the  Dispersion  and  Absorption  of  Sound,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  4,  173  (1933).

Библиография
 617
 1714. 	Richards  W.  Т.,  Acoustical  Studies,  II.  The
Behavior  of  a  Gas  With  Several  Independent
Internal  Energy  States,  Journ.  Chem.  Phys.,
 1, 	863  (1933.)
 1715. 	Richards  W.  Т.,  Comment  on  the  Paper  by
 М.  E.  Rose,  Entitled:  On  the  Dispersion  of  Sound.
Consideration  of  Three  Energy  Levels,  Journ.
Chem.  Phys., 	2,  263  (1934).
 1716. 	Richards 	W. 	Т.,  Acoustical  Studies. 	V. 	The
 Collision  Efficiencies  of  Deuterium  and  Hydrogen
in  Exciting  the  Lower  Vibrational  States  of  Ethyle¬
ne,  Journ.  Chem.  Phys.,  4,  561  (1936).
 1717. 	Richards 	W. 	Т.,  Loomis  A.  L., 	The
 Chemical  Effects 	of  High  Frequency 	Sound
 Waves,  Journ.  Amer.  Chem.,  Soc.,  49,  3086  (1927).
 1718. 	Richards  W.  Т.,  R  e  i  d  J.  A.,  Dispersion  of
Sound  in  Several  Gases  and  its  Relation  to  the
Frequency  of  Molecular  Collisions,  Nature,  130,
739  (1932).
 1719. 	Richards  W.  Т.,  R  e  i  d  J.  A.,  The  Velocity
of  Dissociation  of  Nitrogen  Tetroxide  by  the
Method  of  Sound  Waves,  Journ.  Amer.  Chem.
Soc.,  54,  3014  (1932).
 1720. 	Richards  W.  Т.,  R  e  i  d  J.  A.,  The  Disper¬
sion  of  Sound  in  Nitrogen  Tetroxide  and  its  Inter-
 - 	pretation  in  Terms  of  Dissociation  Rate,  Journ.
Chem.  Phys.,  1,  114  (1933).
 1721. 	Richards  W.  Т.,  Reid  J.  A.,  Further
Observations  Concerning  the  Propagation  of  Sound
in  N204,  Journ.  Chem.  Phys.,  1,  737  (1933).
 1722. 	Richards  W.  Т.,  Ried  J.  A.,  Acoustical
Studies,  III.  The  Rates  of  Exitation  of  Vibratio¬
nal  Energy  in  Carbon  Dioxide,  Carbon  Disulfide
and  Sulfur  Dioxide,  Journ.  Chem.  Phys.,  2,  193
 (1934).
 1723. 	Richards  W.  Т.,  R  e  i  d  J.  A.,  Acoustical
Studies,  IV.  The  Collision  Efficiencies  of  Various
Molecules  in  Exciting  the  Lower  Vibrational  States
of  Ethylene  Together  with  Some  Observations
Concerning  the  Excitation  of  Rotational  Energy  in
Hydrogen,  Journ.  Chem.  Phys.,  2,  206  (1934).
 1724. 	Richardson  E.  G.,  A.  Note  on  Supersonic
Methods,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  4,  177  (1933).
 1725. 	Richardson  E.  G.,  Supersonic  Dispersion
in  Gases,  Proc.  Roy.  Soc.,  146  A,  56  (1934).
 1726. 	Richardson  E.  G.,  Supersonics  in  Relation
to  Molecular  Constitution,  S.  A.  Rep.  Progr.  in
Phys.,  4,  67  (1938).
 1727. 	Richardson  E.  G.,  Supersonic  Dispersion
and  Infrared  Radiation,  Nature,  143,  638  (1939).
 1728. 	Richardson  E.  G.,  The  Propagation  of
Supersonics  in  Liquids,  Proc.  Phys.  Soc.,  52,  480
 (1940).
 1729. 	Richardson  E.  G.,  The  Velocity  of  Sound:
A  Molecular  Property,  Nature,  158,  296  (1946).
 1730. 	Richardson  M.  L.  F.,  Apparatus  for  War¬
ning  a  Ship  of  Its  Approach  to  Large  Objects  in
a  Fog,  Brit.  pat.  No.  9423,  1912.
 1731. 	Richardson  M.  L.  F.,  Apparatus  for  War¬
ning  a  Ship  at  Sea  of  Its  Nearness  to  Large  Objects
Wholly  or  Partly  under  Water,  Brit.  pat.
No.  11125,  1912.
 1732. 	Richter  G.,  Zur  Frage  des  Schallstrahlungs-
druckes,  Zs.  f.  Phys.,  115,  97  (1940).
 1733. 	Rieckmann  P.,  Ultraschallabsorption  in
Quecksilber,  Phys.  Zs.,  40,  582  (1939).
 1734. 	R  i  n  g  о  G.  R.,  F  i  t  z  g  e  r  a  1  d  J.  W.,  H  u  r  d-
1  e  B.  G.,  Propagation  of  Ultra-High-Frequency
Sound  in  Mercury,  Phys.  Rev.,  72,  87  (1947).
 1735. 	Ritter  K.,  Verbesserung  der  Backfahigkeit,
DRP  Nr.  657161,  1933.
 1736. 	Rivers  F.  М.,  Smadel  J.  E.,  Cham¬
bers  L.  a.,  Effect  of  Intense  Sonic  Vibrations  on
Elementary  Bodies  of  Vaccinia,  Journ.  Exp  Med
 65, 	677  (1937).
 1737. 	Robinson  D.  М.,  The  Supersonic  Light  Cont¬
rol  Its  Application  to  Television  with  Special
Reference  to  the  Scophony  Television  Receiver,
Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  27,  483  (1939).
 1738. 	R  о  с  a  r  d  Y.,  L'absorption  du  son  dans  l'atmo-
spheere.  Une  tentative  d'explication,  Journ.  de
phys.  et  rad.  (7),  4,  118  (1933).
 1739. 	R  о  с  a  r  d  Y.,  Sur  l'absorption  du  son  dans  les
gaz  notamment  aux  frequences  tres  elevees,  Rev.
d'acoust.,  3,  47  (1934).
 1740. 	Rocard  Y.,  Propagation  des  ondes  acousti-
ques  d'amplitude  finie,  Rev.  d'acoust.,  3,  193
 (1934).
 1741. 	Rocard  Y.,  Sur  l'absorption  quantique  du  son
dans  les  gaz,  Compt.  Rend.,  198,  802  (1934).
 1742. 	Rocard  Y.,  Propagation  et  absorption  du  son,
Paris,  1935.
 1743. 	R  о  d  d  a  m  Т.,  Radar  in  Nature,  Pulse  Techni¬
que  at  Supersonic  Frequencies,  Wireless  World,
 52, 	286  (1946).
 1744. 	R  o  h  r  i  с  h  K.,  Ausbreitungsgeschwindigkeit  ult-
raakustischer  Schwingungen  in  zylindrischen  Sta-
ben,  Zs.  f.  Phys.,  73,  813  (1932).
 1745. 	R  o  t  g  a  r  H.,  Abhangigkeit  der  Ultraschallbeu-
gurtgsfiguren  bei  Glasern  von  der  Prismenform,
Naturwiss.,  28,  644  (1940).
 1746. 	Rogers  H.  H.,  The  Relation  of  Relative  Hu¬
midity  to  the.  Absorption  of  §upersonic  Waves  in
Various  Mixtures  of  C02,  Phys.  Rev.,  41,  369
 (1932).
 1747. 	Rogers  H.  H.,  Absoprtion  of  Supersonic  Waves
in  Mixtures  of  Air  and  Carbon  Dioxide  at  Dif¬
ferent  Relative  Humudities,  Phys.  Rev.,  45,
208  (1934).
 1748. 	Rogowski  F.,  Sollner  H.,  Vorlau-
figer  Bericht  iiber  die  Bedeutung  der  Gasphase
fiir  die  Bildung  von  Emulsionen,  Zs.  f.  Phys.
Chem.,  A166,  428  (1933).
 1750. 	P  о  й  x  И.  Л.,  ШтаркерманА.  С.,  О  рас¬
щеплении  сахарозы  ультразвуком,  ДАН  СССР,
 39, 	15  (1943).
 1751. 	Rommel  О.,  Ober  die  Einwirkung  von  Ultra¬
schall  auf  Hochpolymere,  Dissertation,  Stuttgart,
 1939.
 1752. 	Rose  E.  М.,  Dispersion  of  Sound,  Considerations
of  Three  Energy  Levels,  Journ.  Chim.  phys.,  2,
260  (1934).
 1753. 	Rose  E.  М.,  The  Variation  of  the  Adiabatic
Elastic  Moduli  of  Rocksalt  with  Temperature
Between  80  and  270°  K,  Phys.  Rev.,  49,  50
 (1936).
 1754. 	Rose  М.,  Savornie  J.,  Hasanova  J.,
Sur  l'emission  d'ondes  ultrasonores  par  les  Abeil-
les  domestiques,  Compt.  Rend.,  227,  912  (1948).
 1755. 	R  о  u  у  e  г  М.,  G  r  a  b  a  r  P.,  Etude  du  mecha-
nisme  de  Paction  des  ultrasons  sur  les  microbes,
Ann.  de  l'Inst.  Pasteur,  73,  215  (1947).
 1756. 	Rouyer  M.,Grabar  P.,  Prudhomme
R.  O.,  Action  des  ultrasons  sur  les  antigenes,
Compt.  Rend.  Congres  Intern,  de  Microbiologie
de  Copenhaugue,  1947.
 1757. 	Rowe  R.  G.,  Ultrasonic  Communications,  Radio
News,  34,  48  (1945).

618
 Библиография
 1758. 	Roy  A.  S.,  R  о  s  е  М.  R.,  The  Rotational  Disper¬
sion  of  Suond  in  Hydrogen,  Phys.  Rev.  (2),  47,
 335 	(1935);  Proc.  Roy.  Soc.,  149A,  511  (1935).
 1759. 	Ржевкин  H.  С.,  К  вопросу  о  волновом  поле
пьезокварцевого  излучателя,  ДАН  СССР,  16,
275  (1937).
 1760. 	Ржевкин  Н.  С.,  Островский  Е.,  Die
Herstellung  von  Emulsionen  und  Kolloidlo-
sungen  mit  Hilfe  des  Ultraschalls,  Acta  phys.-
chim.  USSR,  1,  741  (1935).
 1761. 	R  u  b  i  s  s  о  w  G.  A.,  Behandlung  von  geschmol-
zenen  Metallen,  Glas  oder  dgl.  mit  Schall-oder
Ultraschallwellen,  Fr.  pat.  Nr.  850363,  1939.
 1762. 	R  u  d  n  i  с  k  I.,  Rothenberg  H.  C.,  A
Small  High  Frequency  Microphone,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  594  (1948).
 1763. 	Ruedy  R.,  On  the  Propagation  of  Longitudinal
Waves  in  Cylindrical  Rods,  Canad.  Journ.  Res.,
5,  149  (1931).
 1764. 	Ruedy  R.,  On  the  Sound  Field  in  the  Neigh¬
borhood  of  an  Oscillating  Plane  Disk,  Canad.
Journ.  Res.,  5,  297  (1931).
 1765. 	Ruedy  R.,  Propagation  of  Ultrasound  in  Solid
Cylinders  (Transverse  Waves),  Canad.  Journ.
Res.,  7,  86  (1932).
 1766. 	Ruedy  R.,  Anomalous  Dispersion  of  Sound  in
Solid  Cylindrical  Rods,  Canad.  Journ.  Res.,
A13,  10  (1935).
 1767. 	Ruedy  R.,  Propagation  and  Resonance  of  Lon¬
gitudinal  Waves  in  Prismatic  Rods,  Canad.  Journ.
Res.,  A14,  48  (1936).
 1768. 	Ruedy  R.,  Propagation  and  Resonance  of
Composite  Waves  in  Prismatic  Rods,  Canad.
Juorn.  Res.,  A14,  66  (1936).
 1769. 	R  iifer  W.,  Absorptionsmessungen  von  Ultra¬
schallwellen  in  elektrolytischen  Losungen,  Ann.  d.
Phys.  (5),  41,  301  (1942).
 1770. 	R  u  m  m  e  1  Th.,  E  s  m  a  г  с  h  W.,  В  e  u  t  h  e  r
K.,  Entgasung  von  Aluminium  durch  Schall-
und  Ultraschall,  Metallwirtsch.,  19,  1029  (1940).
 1771. 	R  u  m  m  e  1  Th.,  Schmitt  K.,  Untersuchung
iiber  den  EinfluB  von  Ultraschall  auf  die  gal-
vanische  Abscheidung  von  Kupfer  und  Zink,
Korros.  u.  Metallschutz,  19,  101  (1943).
 1772. 	Russel  B.  R.,  Wahlin  H.  B.,  Vibrator  for
Treating  Small  Samples  of  Biological  Materials,
Rev.  Sci.  Instr.,  19,  277  (1948).
 1773. 	Russel  J.,  V.,  Pellet  H.  E.,  Supersonic
Testing  in  a  Steel  Plant,  Iron  Age,  157,  38  (1946).
 1774. 	Rust  H.,  Mehrfach-Reflexionen  beim  Echoloten
auf  weichem  Grund,  Naturwiss.,  23,  387  (1935).
 1775. 	Rutgers  A.  J.,  Zur  Dispersionstheorie  des
Schalles,  Ann.  d.  Phys.  (5),  16,  350  (1933).
 1776. 	Rutgers  A.  J.,  Bemerkung  zu  den  von  Ultra¬
schallwellen  hervorgerufenen  Potentialdifferenzen
in  Losungen,  Physica,  5,  46,  (1938).
 1777. 	Rutgers  A.  J.,  Supersonic  Vibration  Poten¬
tials  and  Centrifugation  Potentials,  Nature,  157,
74  (1946).
 1778. 	Рытов  С.  М.,  Диффракция  света  на  ультразву¬
ках,  ДАН  СССР,  2,  223  (1936);  3,  151  (1936).
 1779. 	Рытов  С.  М.,  О  диффракции  света  на  ультра¬
звуках,  ЖЭТФ,  5,  843  (1935);  Sow.  Phys.,  3,  626
 (1935).
 1780. 	S  а  b  у  J.  S.,  Т  h  о  г  р  е  Н.  A.,  Ultrasonic  Am¬
bient  Noise  in  Tropical  Jungles,  Juorn.  Acoust.
Soc.  Amer.,  19,  271  (1946).
 1781. 	Sacerdote  G.,  Microfoni  per  ultrasuoni,
Alta  Frequenza,  2,  516  (1933).
 1782. 	S  a  с  h  e  r  K.,  Die  Abhangigkeit  der  Schallge-
schwindigkeit  von  der  Konzentration  in  einem  di-
pol-dipollosen  Fliissigkeitsgemisch.,  Phys.  Zs.,
 41, 	360  (1940).
 1783. 	Sack  R.,  Versuche  mit  Ultraschall,  Helv.  phys.
Acta,  7,  657  (1934).
 1784. 	Sadakiyo  G.,  Siraisi  Т.,  Erniedrigung
des  Entflammungspunktes  von  Mineralol  durch
Ultraschallwellen,  Res.  Elektrotechn.  Lab.  To¬
kyo,  430,  10  (1939).
 1785. 	S  a  h  а  у  В.  К.,  A.  New  Aspect  of  Ultrasonics,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  17,  283  (1945).
 1786. 	S  a  k  a  d  i  Z.,  On  the  Dispersion  of  Sound  Waves
 Considering  the 	Effects  of  Heat  Conduction 	and
 Viscosity,  Proc. 	Phys.  Math.  Soc.  Japan 	(3), 	23,
 208  (1941).
 1787. 	Salceanu  C.,  La  vitesse  du  son  dans  les  li-
quides  par  une  methode  de  resonance,  Compt.
Rend.,  208,  83  (1939).
 1788. 	Salceanu  C.,  Vitesse  du  son  dans  les  liquides,
Bull.  Acad.  Roum.,  24,  466,  473  (1942).
 1789. 	Salisbury 	W.  W.,  Porter  C. 	W., 	An
 Efficient  Piezoelectric  Oscillator,  Rev.  Sci.  Instr.,
 10, 	269  (1939).
 1790. 	Salisbury 	W.  W.,  Porter  C. 	W., 	An
 Improved  Magnetostriction  Oscillator,  Rev.  Sci.
Instr.,  10,  142  (1939).
 1791. 	Sanders  F.  H.,  Diffraction  of  Light  by  Ultra¬
sonic  Waves,  Nature,  138,  285  (1936).
 1792. 	Sanders  F.  H.,  Intensity  Measurements  in  the
Diffraction  of  Light  by  Ultrasonic  Waves,  Canad.
Journ.  Res.,  A14,  158  (1936).
 1793. 	Sanders  F.  H.,  Transmission  of  Sound  Through
Plates  at  Oblique  Incidence,  Phys.  Pev.  (2),  55,
1127  (1939);  Canad.  Journ.  Res.,  A17,  179  (1939).
 1794. 	S  a  n  e  у  о  s  i  Z.,  Heat-Conduction  Damping  of
Pulsating  Gas  Bubble  in  Liquid  Which  Resonates
to  Supersonic  Wave,  Journ.  Electrotechn.  (Ja¬
pan),  5,  49  (1941).
 1795. 	Sasagawa  K.,  Einfliisse  der  Ultraschallwellen
auf  Sprossen,  Bliihen  und  die  Anderungen  der
Blatter,  Journ.  med.  Sci.  Biophys.  Japan,  5,
159  (1939).  _
 1796. 	S  a  t  a  N.,  Ober  die  Bedeutung  der  Gasphasen  fiir
die  mechanische  Synthese  disperser  Quecksilber-
systeme  (Schiittelsynthese  und  Ultraschallwellen-
synthese),  Kolloid.  Zs.,  71,  48  (1935).
 1797. 	S  a  t  a  N.,  Ober  den  EinfluB  von  Ultraschallwel¬
len  auf  die  Koloidloslichkeit,  III.  Ober  die  Pep-
tisation  von  Kohle  in  Athylather,  Kolloid.  Zs.,
 81, 	182  (1937).
 1798. 	S  a  t  a  N.,  Ober  die  Einwirkung  von  Ultraschall¬
wellen  auf  die  Kolloiderscheinungen,  VI.  Mittei-
lung:  Ober  den  EinfluB  von  Ultraschall  auf  das
Drehungsvermogen  von  hochmolekularen  Sub-
stanzen  kolloider  Natur,  I.  Versuche  an  Gelati-
nelosungen,  Kolloid.  Zs.,  87,  186  (1939).
 1799. 	S  a  t  a  N.,  Ober  den  EinfluB  von  Ultraschall  auf
das  Drehungsvermogen  von  hochmolekularen
Substanzen  kolloider  Natur,  II.  Versuche  an  Tan-
ninlosungen,  Kolloid.  Zs.,  88,  182  (1939).
 1800. 	S  a  t  a  N.,  H  a  r  i  s  a  k  i  J.,  Ober  die  Wirkung
von  Ultraschallwellen  auf  die  Kolloiderscheinun¬
gen,  VII.  Die  Untersuchung  der  Wirkung  auf
die  Losung  von  Rohrzucker,  Bull.  Chem.  Soc.
Japan,  15,  180  (1940).
 1801. 	S  a  t  a  N.,  I  t  о  S.,  The  Irregular  Series  of  Col¬
loidal  Solutions  Due  to  Electrolytes,  V.  The
Conditions  of  Coagulation  Experiments  with  Spe¬

Библиография
 619
 cial  Consideration  of  Supersonic  Action,  Bull.
Chem.  Soc.  Japan,  17,  56  (1942).
 1802. 	S  a  t  a  N.,  Nakasima  K.,  Action  of  Super¬
sonic  Waves  on  Colloidal  Phenomena.  VIII.  Oxi¬
dative  Decomposition  of  Potassium  Iodide  Solu¬
tion  by  Suppersonic  Waves,  Bull.  Chem.  Soc.
Japan,  18,  220  (1943).
 1803. 	S  a  t  a  N.,  N  a  r  u  s  e  N.,  Uber  die  Wirkung  von
Ultraschallwellen  auf  die  Kolloiderscheinungen,
V.  Mitteilung:  Uber  den  EinfluB  auf  die  Tixotro-
pie,  1.  Untersuchung  an  tixotropen  Systemen  von
Aluminiumhydroxyd,  Kolloid.  Zs.,  86,  102  (1939).
 1804. 	Sata  N.,  Naruse  N.,  Uber  die  Wirkung  von
Ultraschallwellen  auf  die  Kolloiderscheinungen,
V.  Mitteilung:  Uber  den  EinfluB  auf  die  Tixotro-
pie,  2.  Untersuchungen  an  tixotropen  Systemen  von
Eisenhydroxyd,  Kolloid.  Zs.,  89,  341  (1939).
 1805. 	Sata  N.,  Ni  wase  Y.,  Uber  die  Wirkung  der
Ultraschallwellen  auf  die  Kolloiderscheinungen,
 IV. 	Die  Peptisation  von  Quecksilbersulfid,  Kol¬
loid.  Zs.,  81,  294  (1937).
 1806. 	Sata  N.,  Okuyama  H.,  Action  of  Super¬
sonic  Waves  on  Colloidal  Phenomena.  IX.  Pepti¬
zation  of  Very  Pure  Mercure  Sulfide  Precipitate
by  Supersonic  Waves,  Bull.  Chem.  Soc.  Japan,
 18, 	331  (1943).
 1807. 	Sata  N.,  Watanabe  S.,  Uber  den  EinfluB
von  Ultraschallwellen  auf  die  Kolloidloslichkeit
von  Metallhvdroxyden.  1.  Kolloid.  Zs.,  73,
 50 	(1935).
 180o. 	Sata  N.,  Watanabe  S.,  Uber  den  Ein¬
fluB  von  Ultraschallwellen  auf  die  Kolloidloslich¬
keit  von  Metallhydroxyden,  II.  Kolloid.  Zs.,
 78, 	277  (1937).
 1809. 	S  a  u  t  e  r  E.,  Sterilisieren  von  Fliissigkeiten  ins-
besondere  von  Milch,  DRP  Nr.  739170,  1940.
 1810. 	Saxton  H.,  Propagation  of  Sound  and  Super¬
sonic  Waves  in  Gases,  Phys.  Rev.,  45,  749
 (1934).
 1811. 	Saxton  H.,  Theory  of  Acoustic  Effects  of  Hu¬
midity  in  C02,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  10,
87  (1938).
 1812. 	Saxton  H.,  Propagation  of  Sound  in  Gases,
Journ.  Chem.  Phys.,  6,  30  (1938).
 1813. 	Saxton  H.,  Sound  Absorption  and  Velocity  in
Mixtures,  Journ.  Chem.  Phys.,  6,  168  (1938).
 1814. 	Schaaffs  W.,  Ein  Schlierenversuch  liber  die
Schwingungsform  einer  diinnen  Quarzscheibe,  Zs.
f..  Phys.,  105,  576  (1937).
 1815. 	Schaaffs  W.,  Die  Schallgeschwindigkeit  von
Losungen  and  ihre  Beziehungen  zur  Schallgesch¬
windigkeit  des  gelosten  Stoffes,  Zs.  f.  Phys.,  105,
658  (1937).
 1816. 	Schaaffs  W.,  Zur  Bestimmung  von  Mole-
kiilradien  organischer  Fliissigkeiten  aus  Schallge¬
schwindigkeit  und  Dichte,  Zs.  f.  Phys.,  114,  110
(1939).
 1817. 	Schaaffs  W.,  Zusammenhang  zwischen
Schallgeschwindigkeit  und  Konstitution  orga¬
nischer  Verbindungen,  Zs.  f.  Phys.,  114,  251
(1939).
 1818. 	S  с  h  a  a  f  f  s  W.,  Bemerkungen  zur  Berechnung
des  Molekiilradius  aus  Molvolumen  und  Schallge¬
schwindigkeit,  Zs.  f.  Phys.,  115,  69  (1940).
 1819. 	Schaaffs  W.,  Ober  Schallgeschwindigkeit
und  Konstitution  in  fliissigen  organischen  Verbin¬
dungen,  Ann.  d.  Phys.  (5),  40,  393  (1941).
 1820. 	Schaaffs  W.,  Untersuchungen  uber  Schall¬
geschwindigkeit  und  Konstitution,  I.  Die  Schall¬
 geschwindigkeit  in  organischen  Fliissigkeiten,  Zs.
phys.  Chem.,  194,  28  (1944).
 1821. 	Schaaffs  W.,  Untersuchungen  uber  Schall¬
geschwindigkeit  und  Konstitution,  II.  Die  Zusam-
menhange  zwischen  Schallgeschwindigkeit  und
Molekiilstruktur,  Ihre  Anwendungen  auf  reine
Kohlenwasserstoffe,  Zs.  phys.  Chem.,  194,  39
 (1944).
 1822. 	Schaaffs  W.,  Untersuchungen  iiber  Schallge¬
schwindigkeit  und  Konstitution,  III.  Die  Zusam-
menhange  zwischen  Schallgeschwindigkeit  und
Molekiilstruktur  bei  kohlenstoffverbindungen  mit
Sauerstoff-,  Stickstoff-  und  Halogenatomen,  Zs.
phys.  Chem.,  194,  66  (1944).
 1823. 	Schaaffs  W.,  Untersuchungen  iiber  Schall¬
geschwindigkeit  und  Konstitution,  IV.  Schall¬
geschwindigkeit  und  Dipolmoment,  Zs.  phys.
Chem.,  194,  170  (1944).
 1824. 	Schaaffs  W.,  Ober  einen  vermuteten  Ef-
fekt  des  magnetischen  Feldes  auf  die  Schallge¬
schwindigkeit,  Ann.  d.  Phys.  (6),  2,  158  (1948).
 1825. 	Schaaffs  W.,  Ober  die  Schallgeschwindig¬
keit  in  Fliissigkeiten  als  Funktion  ihrer  Struktur,
Zs.  Naturforsch.,  3,  396  (1948).
 1826. 	Schaaffs  W.,  Ober  die  Schallgeschwindigkeit
in  einigen  organischen  Fliissigkeiten,  Zs.  phys.
Chem.  (в  печати).
 1827. 	Schaefer  Cl.,  Zur  Theorie  des  Schallstrah-
lungsdruckes,  Ann.  d.  Phys.  (5),  35,  473,  (1939).
 1828. 	Schaefer  Cl.,  Zur  Diskussion  iiber  den  Schall-
strahlungsdruck,  Zs.  f.  Phys.,  115,  409  (1940).
 1829. 	Schaefer  Cl.,  BergmannL.,  Laue  Diag-
ramme  mit  optischen  Wellen,  Sitz.-Ber.  Berl.
Akad.  Wiss.  Phys.  math.  Kl.  X,  155  (1934).
 1830. 	Schaefer  Cl.,  Bergmann  L.,  Neue
Interferenzerscheinungen  an  schwingenden  Piezo-
quarzen,  Sitz.-Ber.  Berl.  Akad.  Wiss.  Phys.
math.  Kl.  XIII,  192  (1934).
 1831. 	Schaefer  Cl.,  Bergmann  L.,  Ober  neue
Beugungserscheinungen  an  schwingenden  Kristal-
len,  Naturwiss.,  22,  685  (1934).
 1832. 	Schaefer  Cl.,  Bergmann  L.,  Raumgit-
terinterferenzen  an  schwingenden  Kristallen,
Forsch.  u.  Fotrschr.,  10,  370  (1934).
 1833. 	Schaefer  Cl.,  Bergmann  L.,  Weitere
Untersuchungen  iiber  die  Beugungserscheinungen
an  schwingenden  Kristallen,  Sitz.-Ber.  Berl.
Akad.  Wiss.  Phys.  math.  Kl.  XIV,  222,  1935.
 1834. 	Schaefer  Cl.,  Bergmann  L.,  Zur  Frage
der  optischen  Beugungserscheinung  an  schwin¬
genden  Glaskorpern,  Naturwiss.,  23,  799  (1935).
 1835. 	Schaefer  CL,  В  e  r  gm  a  n  n  L.,  Un  nuovo
metodo  ottico  per  la  determinazione  delle  costanti
elastische  dei  cristalli,  Rend.  Acc.  Naz.  Lincei
(6),  21,  701  (1935).
 1836. 	Schaefer  Cl.,  Bergmann  L.,  Optische
Beugungserscheinungen  an  schwingenden  Kristal¬
len  im  reflektierten  Licht,  Experimenteller  Teil,
Sitz.-Ber.  Berl.  Akad.  Wiss.  Phys.  math.  KL
XX,  245,  1936.
 1837. 	Schaefer  Cl.,  Bergmann  L.,  Die  Bestim¬
mung  der  elastischen  Konstanten  optischer  Glaser
aus  der  Lichtbeugung  an  hochfrequent  schwingen¬
den  Glaswiirfeln,  Ann.  d.  Phys.  (6),  3,  72  (1948).
 1838. 	Schaefer  Cl.,  Bergmann  £.,  Goeh
 1  i  с  h  H.  J.,  Die  Bestimmung  der  elastischen
Konstanten  optischer  Glaser  mittels  der  Licht¬
beugung  an  Ultraschallwellen,  Glastechn.  Ber.,
 15, 	447  (1937).

620
 Библиография
 1839.
 1840.
 1841.
1842*
 1843.
 1844.
 1845.
 1846.
 1847.
1848*
 1849.
 1850.
 1851.
 1852.
 1853.
 1854*
 1855.
 1856.
1857-
 1859.
 1860.
 Schaefer  J.,  Eine  neue  Methode  zur  Messung
der  Ultraschallgeschwindigkeit  in  Festkorpern,
Dissertation,  StraBburg,  1942.
 Schaefer  K-,  Die  StoBanregung  intramoleku¬
larer  Schwingungen  in  Gasen  und  Gasgemischen,
VII.  Theorie  der  Schalldispersion  bei  Vorhan-
densein  mehrerer  Normalschwingungen,  Chemie,
B46,  212  (1940).
 Schaefer  K.  L.,  Das  Schwingungszahlenge-
setz  der  Galtonpfeife  bei  hohem  und  niedrigem
Anblaserdruck,  Beitr.  Anat.,  20,  142  (1924).
 .  Schafer  O.,  Experimented  Untersuchungen
an  einem  elektrodynamischen  Ultraschallwellener-
zeuger,  Arch.  Ohren-,  Nasen-  und  Kehlkopf-
heilkunde,  137,  198  (1933).
 Schallamach  A.,  Ultrasonic  Dispersion
in  Organic  Liquids,  Nature,  161,  476  (1948).
Schardin  H.,  Das  Toeplersche  Schlierenver-
fahren,  Grundlagen  fiir  seine  genaue  Anwendung
und  quantitative  Auswertung,  VDI  Forsch.,  H.
367,  Berlin,  1934.
 Schardin  H.,  Schlierenverfahren  und  ihre
Anwendungen,  Ergebn.  de  exakt.  Naturwiss.,  20,
303  (1942).
 Scheibe  A.,  Piezoelektrizitat  des  Quarzes
Wissenschaftl.  Forschungsberichte,  45,  233  (1938).
Dresden  u.  Leipzig.
 Scheil  E.,  Schramm  J.,  Verfahren  zur
Herstellung  feinkorniger  GuBstiicke,  DRP  Nr.
742604,  1943.
 .  S  с  h  e  r  p  H.  W.,  Chambers  L.  A.,  Resi¬
stance  of  the  Virtuses  of  Poliomyelitis,  Human
Influenza  and  Swine  Influenza  to  Intense  Vibra¬
tion,  Proc.  Soc.  Exp.  Biol.  a.  Med.  (Amer.),  35,
495  (1936).
 Schiffermiiller  R.,  Ober  die  Mehrwellig-
keit  diinner  piezoelektrisch  erregter  Quarzschei-
ben,  Zs.  techn.  Phys.,  19,  469  (1938).
Schiller  P.  E.,  Untersuchungen  an  der  freien
schallempfindlichen  Flamme,  Akust.  Zs.,  3,  36
 (1938).
 Schilling  H.  K-,  Acoustical  Interferometers,
Amer.  Phys.  Teacher,  5,  280  (1937).
Schilling  H.  K.,  Givens  M.  G.,  N  y-
b  о  r  g  W.  L.,  Pi  elemei  er  W.  A.,  Thor¬
pe  H.  A.,  Ultrasonic  Propagation  in  Open  Air,
Juorn.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  222  (1947).
Schilling  H.  K.,  N  у  b  о  r  g  W.  L.,  T  h  о  r-
p  e  H.  A.,  On  Fluctuation  of  Ultrasonic  Inten¬
sities  Outdoors,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,
 286 	(1947).
 .  Schliephake  E.,  Schallschwingungen  in
der  Therapie,  Klin.  Wschr.,  14,  1689  (1935).
Schmid  G.,  ZerreiBen  von  Makromolekulen,
Chem.  Ztg.,  64,  423  (1940).
 Schmid  G.,  Zur  Kinetik  der  Ultraschalldepoly-
merisation,  Zs.  phys.  Chem.  Abt.,  A186,  113  (1940).
-1858.  Schmid  G.,  Zerreiben  von  Makromo¬
lekulen,  Versuch  einer  Erklarung  der  depolymeri-
sierenden  Wirkung  von  Ultraschallwellen,  Phys.
Zs.,  41,  325  (1940).
 Schmid  G.,  Beuttenmuller  E.,  Ult-
rashallbeitrag  zur  Frage  der  Biegsamkeit  der
Makromolekiile,  Zs.  f.  Elektrochem.,  49, 	325
 (1943).
 Schmid  G.,  Beuttenmuller  E.,  Der
EinfluB  der  Temperatur  auf  den  Abbau  von  li-
nearen  Makromolekulen  mit  Ultraschall,  Zs.  f.
Elektrochem.,  50,  209  (1944).
 1861. 	S  с  h  m  i  d  G.,  Beuttenmuller  E.,
R  i  e  f  A.,  Der  Abbau  von  Fadenmolekulen  mit
Ultraschall  und  seine  Konzentrationsabhangig-
keit,  Kunststoff-Technik,  13,  65  (1943).
 1862. 	Schmid  G.,  E  hret  L.,  Beeinflussung  der
Metallpassivitat  durch  Ultrashall,  Zs.  Elektro¬
chem.,  43,  408  (1937).
 1863. 	Schmid  G.,  E  hr  et  L.,  The  Influence  of  the
Passivity  of  Metals  by  Ultrasonics,  Lkfwt  Metals,
5,  484  (1937).
 1864. 	Schmid  G.,  Ehret  L.,  Beeinflussung  der
elektrolytischen  Abscheidungspotentiale  von  Ga¬
sen  durch  Ultraschall,  Zs.  Elektrochem.,  43,  597
 (1937).
 1865. 	Schmid  G.,  Ehret  L.,  Die  Wirkung  intensi-
ven  Schalles  auf  Metallschmelzen,  Zs.  Elektro¬
chem.,  43,  869  (1937).
 1866. 	Schmid 	G.,  J  et  ter 	U., 	EinfluB  von  Ult¬
raschall  auf 	das  magnetische 	Verhalten  von  Nickel,.
 Zs.  Elektrochem.,  47,  155  (1941).
 1867. 	Schmid  G.,  Jetter  U.,  EinfluB  von  Ultra¬
schall  auf  das  magnetische  Verhalten  von  NickeJ*
 II. 	Messungen  mit  dem  Magnetometer  und  mit
dem  magnetischen  Joch  am  Nickelrohr,  Zs.  Elek-
trcrchem.,  48,  227  (1942).
 1868. 	Schmid  G.,  Jetter  U.,  EinfluB  von  Ultra¬
schall  auf  das  magnetische  Verhalten  von  Nickel,
 III. 	Messungen  mit  dem  Ferrographen  an  Nickel-
 drahten,  Zs.  Elektrochem., 	48, 	513  (1942).
 1869. 	Schmid 	G.,  R  о  1  1  A., 	Die 	Wirkung  intensi-
 ven  Schalles  auf  Metallschmelzen,  II.  Die  Bedeu-
tung  der  Frequenz  und  Intensitat  des  Schalles  fiir
die  Kornverfeinerung,  Zs.  Elektrochem.,  45,  769
(1939).
 1870. 	Schmid  G.,  Roll  A.,  Die  Wirkung  inten-
siven  Schalles  auf  Metallschmelzen.  III.  Auflosung
von  Eisen  in  geschmolzenem  Zin,  Zs.  Elektro¬
chem.,  46,  653  (1940).
 1871. 	S  с  h  m  i  d  G.,  Rommel  O.,  ZerreiBen  von
Makromolekulen  durch  Ultraschall,  Zs.  phys.
Chem.,  A85,  97  (1939);  Zs.  Elektrochem,  45,
659,  (1939);  Forsch.  u.  Fortschr.,  15,  430  (1939).
 1872. 	Schmidt  H.,  Anwendung  von  Ultraschall¬
wellen  fiir  die  Werkstoffprufung  und  beim
Harten  und  Schmelzen,  Maschinenbau  Betriebr
 15, 	387,  (1936).
 1873. 	Schmidtmuller  N.,  Schallabsorption  m
Gasen  bei  Frequenzen  zwischen  20  und  100  kHz,
Akust.  Zs.,  3,  115  (1938).
 1874. 	Schmitt  F.  O.,  Ultrasonic  Micromanipulati¬
on,  Protoplasma,  7,  331  (1929).
 1875. 	Schmitt  F.  О.,  H  a  1  1  S.  E.,  J  a  к  u  s  M.  A.,
The  Ultrastructure  of  Protoplasmic  Fibrils,  BioL
Symposia,  10,  261  (1943).
 1876. 	Schmitt 	F. 	O., 	J  ohns’on  С. 	H., 	О  1-
 s  о  n  R.  A.,  Effects  of  High  Frequency  Sound  Wa¬
ves  on  Protoplasm,  Proc.  Soc.  Exp.  Biol.  Med.^
25,  718  (1928).
 1877. 	Schmitt 	F. 	O., 	Johnson  С. 	H., 	0  1-
 s  о  n  R.  A.,  Oxydations  Promoted  by  Ultrasonic
Radiation,  Juorn.  Amer.  Chem.  Soc., 	51, 	370
 (1929).
 1878. 	S  с  h  m  i  t  t 	F. 	O., 	Uhlemeyer 	B., 	The
 , 	Mechanism 	of  the  Lethal 	Effect 	of  Ultrasonic
 Radiation, 	Proc.  Soc.  exp. 	Biol. 	Med.,  27,  626
 r 	' 	(1930).
 1879. 	Schnakenbek  W.,  Versuche  zur  Feststel-
 lung  von 	Fischschwarmen 	durch 	das  Echolot,
 Fischmarkt,  2,  204  (1934).

Библиография
 621
 1880. 	Schoeneck  Н.,  Experimentelle  Untersuchun¬
gen  der  Schwingungen  zylindrischer  Einzelkri-
.  stalle  bei  hohen  elastischen  Frequenzen,  Zs.  f.
Phys.  92,  390  (1934).
 1881*.  S  с  h  о  1  z  G.  H.  Ultraschall  zur  Behandlung  von
Emphysem  und  Asthma,  Deutschemed.  Wschr.,
68,  888  (1942).
 1882*.  S  с  h  о  1  z  G.  H.,  Therapeutische  Erfahrungen
mit  Ultraschall.  Therap.  Gegenwart,  84,  301  (1943).
 1883*.  S  с  h  о  1  t  z  G.  H.,  Winde  D.,  Ultraschall
in  der  Rheumabehandlung,  Zs.  Rheumaforschr.,
 7, 	130  (1944).
 1884. 	Шрайбер  Д.  С.,  Импульсные  ультразвуко¬
вые  дефектоскопы,  Заводская  лаборатория,  14,
314  (1948).
 1885. 	Schreuer  Е.,  Prazisionsmessungen  der  Ultra-
 schallgeschwindigkeit  in  verschiedenen  Flussig¬
keiten  und  ihre  Bedeutung  fur  die  Frage  der  Schall-
dispession  sowie  fur  die  Methodik  der  Ultraschall-
geschwindigkeitsmessungen,  Akust.  Zs.,  4,  215
(1939). 	*
 1886*.  Schreuer  E.,  Zu  den  physikalischen  Grund-
lagen  der  biologischen  und  therapeutischen  Ultra-
schallwirkungen,  Arztl.  Forsch.,  1,  118  (1947).
 1887. 	Schreuer  E.,  Osterhammel  K.,  Uber
einige  Interferenzerscheinungen  bei  Ultraschall¬
wellen,  Zs.  f.  Phys.,  107,  44,  560  (1937).
 1888. 	Schreuer  E.,  Osterhammel  K.,  Eine
neue  Methode  der  Messung  von  Ultraschallabsorp-
4on,  Naturwiss.,  29,  44  (1941).
 1889. 	Schroeder  F.,  Die  zerstorungsfreie  Werk-
stoffpriifung  von  GuBteilen  mit  Hilfe  des  Ultra¬
schalls,  GieBerei,  27,  186  (1940).
 1890. 	Schulze  F.  A.,  Einige  neue  Methoden  zur
Bestimmung  der  Schwingungszahlen  hochster  hor-
barer  und  unhorbarer  Tone,  Anwendung  auf  die
Tone  der  Galtonpfeife,  Ann.  d.  Phys.  (4),  24,  785
(1907).
 1891. 	Schulze  F.  A.  Monochord  zur  Bestimmung
der  oberen  Horgrenze  und  der  Perzeptionsfahig-
keit  des  Ohres  fur  sehr  hohe  Tone,  Zs.  f.  Ohren-
heilkunde,  56,  167  (1908).
 1892. 	Schulze  F.  A.,  Uber  das  Verhaltnis  der  spe-
zifischen  Warmen  Cv/Cv  fur  Flussigkeiten,  Phys.
Zs.,  26,  153  (1935).
 1893*.  S  с  h  u  1  z  e  М.,  Ober  die  Behandlung  von
Ischias-Neuralgien  mit  Ultraschall,  Dissertation,
Gottingen,  1945.
 1894. 	Schulze  R.,  Ober  Horschallgeschwindigkeit
und  Dispersion  in  Chlor.,  Ann.  d.  Phys.  (5),  34,
 41 	(1939).
 1895. 	Schumacher  R.  O.,  Untersuchungen  an
querschwingenden  Quarzplatten,  Telefunkenztg.,
 18, 	16  (1937).
 1896. 	Sc  hum  b  W.  C.,  Rittner  E.  S.,  The
Effect  of  Application  of  Sonic  Energy  to  the
Hydrolysis  of  Potassium  Persulfate,  Juorn.  Amer.
Chem.  Soc.,  62,  3416  (1940).
 1897*.  S  с  h  u  p  p  E.,  Medizinische  Anwendungen  des
Ultraschalles,  Wissen  u.  Fortschr.,  15,  33  (1941).
 1898. 	Schuster  K.,  Die  schalltechnischen  Eigen¬
schaften  des  Glases,  Glastechn.  Ber.,  18,  213  (1940).
 1899. 	Schuster  K.,  Matz  W.,  Ober  stationare
 Stromungen  im  Kundtschen  Rohr,  Akust.  Zs.,  5,
 349 	(1940). 	,
 1900. 	Schwartz  E.,  Experimentelle  Untersuchun¬
gen  iiber  die  piezoelektrjschen  und  die  elektrischen
Eigenschaften  des  Seignettesalzes,  Elektr.  Nachr.
Techn.,  9,  481  (1932).
 1901. 	S  с  h  w  e  i  d  1  e  r  H.  F.,  Piezoelektrischen  Ultra-
schallgeber  von  Untersuchungen  an  Sschwingquar-
zen,  Dissertation,  Wien,  1940.
 1902. 	Scophony  Limited,  Perfectionnement  aus  systemes
d'exploration  pour  television,  Fr.  pat.  no.  817944,
 1936.
 1903.^ 	Scophony  Limited,  Jeffree  J.  H.,  Light  Mo¬
dulating  Device,  Brit.  pat.  No.  439236,  1934.
 1904. 	S  e  e  m  a  n  n  H.  J.,  Metallforschung  mit  Ultra¬
schall,  Metallwirtschr.,  15,  1067  (1936).
 1905. 	Seemann  H.  J.,  Menzel  H.,  Zur  Entwick¬
lung  von  GieBverfahren  mit  Schwingungsbehand-
lung  (UltraschallgieBverfahren),  Zs.  Metall.,  1,
39  (1947).
 1906. 	S  e  i  d  1 	F.,  Mechanische  Schwingungen  eines
 piezoelektrisch  angeregten  Quarzes,  Zs.  f.  Phys.,
 112, 	362  (1939).
 1907. 	S  e  i  d  1 	F.,  Elektrische  Leitfahigkeit  fliissiger
 Dielektrika  und  ihre  Andreung  durch  Ultraschall,
Zs.  f.  Phys.,  116,  359  (1940).
 1908. 	S  e  i  d  1 	F.,  Eigenschaften  und  Wirkungen  des
 Ultraschalles,  Verh.  Deutsche  Phys.  Ges.  (3),  21,
9  (1940).
 1909. 	S  e  i  d  1  F.,  Ober  die  Ausbereitung  des  Schallwel-
lenfeldes  in  Fliissigkeiten,  Acta  Phys.  Austr.,  1,
155  (1948).
 1910. 	Seifen  N.,  Eine  Prazisionsmethode  hoher
Absolutgenauigkeit  zur  Bestimmung  der  Ultra-
schallgeschwindigkeit  in  Fliissigkeiten,  Zs.  f.
Phys.,  108,  681  (1938).
 1911. 	Селяков  H.  В.,  Фрост  А.  В.,  Авторское
свидетельство  №  50985,  1936.
 1912. 	S  e  1  1  e  H.,  Ober  Schallgeschwindigkeit  in  Stick-
stoffdioxyd,  Zs.  phys.  Chem.,  104,  1  (1923).
 1913. 	Зезюлинский  В.  М.,  T  у  м  а  н  с  к  и  й  С.  С.,
Диспергирование  индантренового  красителя  в
поле  ультразвуковых  волн.  ЖТФ,  7,  1922  (1937);
см.  также  ЖФХ,  И,  801  (1938).
 1914. 	S  е  t  t  е  D.,  Distorsioni  nella  modulazione  della
luce  mediante  cella  ultrasonora,  Ric.,  Sci.,  18,
149  (1948);  Alta  Frequenza,  17,  51  (1948).
 1915. 	S  e  t  t  e  D.,  Ultrasonic  Lenses  of  Plastic  Mate¬
rials,  Ric,  Sci.,  18,  831  (1948).
 1916. 	S  e  t  t  e  D.,  Su  alcuni  effetti  ottici  degli  ultra¬
suoni,  Nuovo  Cimento,  5,  493  (1948).
 1917. 	Северный  А.  Б.,  О  пондеромоторном  дей¬
ствии,  возникающем  между  каплями  воды  в
акустическом  поле,  ЖЭТФ,  6,  705  (1936).
 1918. 	Sewell  С.  J.  Т.,  The  Extinction  of  Sound  in
a  Viscous  Atmosphere  by  Small  Obstacles  of
Cylindrical  and  Spherical  Form,  Proc.  Roy.  Soc.,
A83,  547  (1910).
 1919. 	Shaper  H.  B.,  Hypersonic  Non-Destructive
Material  Testing,  Instruments,  19,  327  (1946).
 1920. 	Shapiro  H.,  Supersonic  Delay  Lines,  Massa¬
chusetts  Inst,  of  Technology,  Radiation  Lab.,
Rep.  No.  850,  1945.
 1921. 	Sharpless  Т.  K.,  Design  of  Mercury  Delay
Lines,  Electronics,  20,  134  (1947).
 1922. 	Шапошников  И.  Г.,  О  распространении
звука  в  кристалле,  обладающем  пьезоэлектриче¬
скими  свойствами,  ЖЭТФ,  11,  332  (1941).
 1923. 	Shear  S.  К.,  F  о  с  к  е  А.  В.,  The  Dispersion
of  Supersonic  Waves  in  Cylindrical  Rods  of  Poly-
cristalline  Silver,  Nickel  and  Magnesium,  Phys.
Rev.  (2),  56,  217  (1939);  57,  527  (1940);  Bull.
Amer.  Phys.  Soc.,  14,  18  (1939).
 1924. 	S  h  e  r  r  a  t  t  G.  G.,  G  r  i  f  f  i  t  h  s  E.,  The
Determination  of  the  Specific  Heat  of  Gases  at.

622
 Библиография
 High  Temperatures  by  the  Sound  Velocity  Me¬
thode,  I.  Carbon  Monoxide,  Proc.  Roy.  Soc.,  A147,
292  (1934).
 1525. 	Sherratt  G.  G.,  Griffiths  E.,  The
Determination  of  the  Specific  Heat  of  Gases  at
High  Temperatures  by  the  Sound  Velocity  Methode,
 II. 	Carbon  dioxide,  Proc.  Roy.  Soc.,  A156,  504
 (1936).
 1926. 	Шрайбер  Д.  С.,  Некоторые  вопросы  ультра¬
звуковой  дифектоскопии,  Заводская  лаборатория,
И,  1051  (1945).
 1927. 	Шур  Я.,  ХохловА.,  The  Dependence  of  the
Magnetostriction  of  Nickel  Upon  Initial  Magnetic
Texture  and  Sequence  of  Applying  Magnetic  Field
and  Undirectional  Elastic  Tension,  Journ.  of  Phys.
USSR,  11,  77  (1947).
 1928*.  S  i  b  u  у  a  H.,  Beeinflussung  der  physikalischen
Eigenschaften  des  Blutes  sowie  der  Blutkatalase
durch  ultraakustische  Wellen,  Tohoku  Journ.
Exp.  Med.,  30,  181  (1936).
 1929. 	S  i  e  b  e  r  s  Ch.,  В  u  1  i  a  n  W.,  Uber  die  Ein-
wirkung  einer  Schall-  und  Ultraschallbehandlung
auf  das  Gefiige  von  Magnesium-Aluminium-Legie-
rung  mit  4  bis  12%  Al,  Metallforschung,  1,  158
 (1946).
 1930. 	Siegel  S.,  The  Elastic  Constants  of  Crystalline
Sodium  at  80°  K,  Phys.  Rev.  (2),  51,  1015  (1937).
 1931. 	Siegel  S.,  Review  of  Supersonic  Methods  for
Measuring  Elastic  and  Dissipative  Properties  of
Solids,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  16,  26  (1944).
 1932. 	Sieger  J.,  The  Designe  and  Development  of
Television  Receivers  Using  Scophony  Optical
Scanning  System,  Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  27,  487
(1939).
 1933. 	Siemens-Reiniger-Werke  A.  G.,  Vorrichtung  zur
Erzeugung  mechanischer  Schwingungen  hoher  Fre-
quenz,  DRP  Nr.  707162,  1928.
 1934. 	Siemens-Reiniger-Werke  A.  G.,  Einrichtung  zur
Behandlung  von  Korpern  mit  Ultraschallwellen,
DRP  Nr.  654673,  1935.
 1935. 	Siemens-Schuckert-Werke  A.  G.,  Vorrichtung  zum
Feststellen  von  Fehlstellen  und  Spannungen  in
Werkstiicken  beliebiger  Form,  DRP  Nr.  711827,
 1935.
 1936. 	Simon  I.,  Ober  die  Einsenkkurve  eines  magne-
tostriktiven  Resonators,  Zs.  Hochfrequenztechn.,
 50, 	54  (1937).
 1937. 	Simons  E.  N.,  The  Supersonic  Flaw  Detector,
Metal  Progress,  48,  513  (1945).
 1938. 	Singh  В.  K.,  Temperature  Effect  on  Ultra¬
sonic  Velocity  in  Water,  Nature,  156,  569  (1945).
 1939. 	S  i  n  n  e  s  s  L.  S.,  R  о  s  e  v  e  a  r  e  W.  E.,  The
Dispersion  of  Sound  in  Oxyden,  Journ.,  Chem.
Phys.,  4,  427  (1936).
 1940. 	S  i  v  i  a  n  L.  J.,  On  the  History  of  «Molecular
Absorption»,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  254
 (1947).
 1941. 	S  i  v  i  a  n  L.  J.,  High  Frequency  Absorption  in
Air  and  Other  Gases,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
19,  914  (1947).
 1942. 	Skancke  R.  S.,  Ober  ultraakustische  Schwin¬
gungen  in  zylindrischen  Staben,  Norske  Vidensk.
Selsk  Skrifter,  Nr.  13  (1935).
 1943. 	S  k  e  1  1  e  t  t 	A. 	М.,  A.  Visual  Method  for 	Stu¬
 dying  Modes  of  Vibration  of  Quartz  Plates,  Journ.
Opt.  Soc.  Amer., 	17,  308  (1928).
 1944. 	S  k  e  1  1  e  t  t 	A. 	М.,  Modes  of 	Vibration 	of  a
 Round  Plate 	Cut 	From  a  Quartz 	Crystal,  Journ.
 Opt.  Soc.  Amer.,  20,  293  (1930).
 1945. 	S  1  a  у  m  a  k  e  r  F.  H.,  Meeker  W.  F.,  Blind
Guidance  by  Ultrasonics,  Electronis,  21,  76  (1948).
 1945a.  Slay  maker  F.  H.,  Meeker  W.  F.,
M  e  r  r  i  1  1  L.  L.,  The  Directional  Characteris¬
tics  of  a  Free-Edge  Disk  Mounted  in  a  Flat  Baffle
or  in  a  Parabolic  Horn,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 18, 	355  (1946).
 1946. 	S  1  e  e  J.  A.,  Reflection  Methods  of  Measuring;
the  Depth  of  the  Sea,  Journ.  Inst.  Electr.  Eng.
Japan,  Suppl.,  70,  269  (1932).
 1947. 	Smack  J.  C.,  Inspecting  Forged  Axies  at  the
Le-Tourneau  Plant  by  Means  of  Supersonic  Waves,
Automotive  Ind.,  93,  32  (1945).
 1948. 	S  m  e  k  a  1  A.,  Ultraschalldispersion  und  Bruch-
geschwindigkeit,  Phys.  Zs.,  41,  475  (1940).
 1949. 	S  m  e  k  a  1 	A.,  Hochfrequente  Ultraschallvor-
 gange  in  Festkorpern,  Nova  Acta  Leopoldina,  11,
512  (1942).
 1950. 	S  m  e  k  a  1 	A.,  Ultraschallerscheinungen  beim
 Bruchvorgang  von  Quarzkristallen,  Verh.  Deutsch.
Phys.  Ges.  (3),  23,  39  (1942).
 1951. 	Smith  A.  W.,  Eving  L.  W.,  Ultrasonic
Velocities  in  and  Adiabatic  Compressibilities  of
Mixtures  of  Acetic  Acid,  and  Water,  Journ.  Chem.
Phys.,  7,  632  (1939).
 1952. 	Smith  A.  W.,  E  w  i  n  g  L.  М.,  The  Diffrac¬
tion  of  Night  by  Supersonic  Waves  in  Liquids,
Apparatus  for  Demonstration  and  for  an  Interme¬
diate  Laboratory  Experiment,  Amer.  Journ.  Phys.,
 8, 	57  (1940).
 1953. 	Smith  A.  W.,  W  e  i  m  e  r  D.  K-,  Comparison
of  Supersonic  Intensities  by  Means  of  a  Magneto¬
striction  Gauge,  Rev.  Sci.  Instr.,  18,  188  (1947).
 1954. 	Smith  F.  D.,  The  Magnetostriction  Constant
for  Alternating  Magnetic  Fields,  Proc.  Phys.  Soc.,
 42, 	181  (1930).
 1955. 	Smith  F.  D.,  On  the  Destructive  Mechanical
Effects  of  the  Gas  Bubbles  Liberated  by  the  Passage
of  Intense  Sound  Through  a'Liquid,  Phil.  Mag.  (7),
 19, 	1137  (1935).
 1956. 	Smith 	F.  W.,  S  t  u  m  p  f 	P. 	K., 	Ultrasonic
 Generator, 	Electronics,  19,  No. 	4, 	116  (1946).
 1957. 	Smyth 	J.  B.,  Li  ndsay  R. 	B., 	Supersonic
 Transmission  at  Oblique  Incidence  Through  a
Solid  Plate  in  Water,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 16, 	20  (1944).
 1958. 	Smith  J.  C.,  Ballou  J.  W.,  The  Attenua¬
tion  of  Longitudinal  Waves  in  High  Polymers,
Journ  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  586  (1948).
 1959. 	Smith 	М.  C.,  Beyer 	R. 	Т., 	Ultrasonic
 Absorption  in  Water  as  a  Function  of  Tempera¬
ture,  Phys.  Rev.  (2),  73,  654  (1948).
 1960. 	Snowdon  R.  W.,  Supersonic  Waves  Locate
Die-Block  Flaws,  Steel,  120,  95,  136  (1947).
 1961. 	Sollner  K.,  The  Mechanism  of  the  Formation
of  Fogs  by  Ultrasonic  Waves,  Trans.  Farad.  Soc.,
 32, 	1532  (1936).
 1962. 	Sollner  K.,  Experiments  to  Demonstrate  Cavi¬
tation  Caused  by  Ultrasonic  Waves,  Trans.  Farad.
Soc.,  32,  1537  (1936).
 1963. 	Sollner  K.,  Notes  on  the  Dispersion  of  Solids
in  Liqueids  by  Ultrasonic  Waves,  Trans.  Farad.
Soc.,  344,  1170  (1938).
 1964. 	Sollner  K.,  Bondy  C.,  The  Mechanism  of
Coagulation  by  Ultrasonic  Waves,  Trans.  Farad.
Soc.,  32,  616  (1936).
 1965. 	Sorensen  Ch.,  Absorptions-,  Geschwindig-
keits-  und  Entgasungsmessungen  im  Ultraschall-
gebiet,  Ann.  d.  Phys.  (5),  26,  121  (1936).

Библиография
 623
 1966. 	Sorensen  Ch.,  Die  Temperaturabhangigkeit
des  Absorptionskoeffizienten  von  Ultraschall  in
Fliissigkeiten,  Ann.  de.  Phys.  (5),  27,  70  (1936).
 1967. 	Соколов  С.  Я.,  Zur  Frage  der  Fortpflanzung
ultraakustischer  schwingungen  in  verschiedenen
Korpern,  Elektr.  Nachr.  Techn.,  6,  454  (1929).
 1968. 	Соколов  С.  Я-,  Uber  die  praktische  Ausnut-
zung  der  Beugung  des  Lichtes  an  Ultraschallwel¬
len,  Phys.  Zs.,  36,  142  (1935)  [см.  «Современные
проблемы  применения  ультразвука»,  Усп.  фи-
зич.  наук,  40,  1  (1950)].
 1969. 	Соколов  С.  Я.,  L'influence  des  ondes  ultra-
acoustiques  sur  le  proces  de  solidification  des  me-
taux  fondus,  Acta  phys.-chim.  USSR,  3,  939
 (1935).
 1970. 	Соколов  С.  Я.,  Ultra-sonic  Oscillations  and
Their  Application,  Techn.  Phys.  USSR  2,  522  (1935).
 1971. 	Соколов  С.  Я.,  Ультраакустические  методы
определения  внутренних  дефектов  в  металличе¬
ских  изделиях,  Заводская  лаборатория,  4,  1468
 (1935).
 1972. 	Соколов  С.  Я.,  Sur  Pinfluence  des  ondes  ultra¬
sonores  sur  les  reactions  chimiques,  Techn.  Phys.
USSR,  3,  176  (1936).
 1973. 	Соколов  И.  Т.,  Мощность,  поглощаемая  квар¬
цевыми  вибраторами  при  ультразвуковых  коле¬
баниях  различной  интенсивности,  ЖТФ,  7,
1358  (1937).
 1974. 	Соколов  И.  Т.,  Исследование  ложных  уль¬
тразвуковых  полей  оптическим  методом  с  точеч¬
ным  источником  света,  ЖТФ,  8,  408  (1938);
Techn.  Phys.  USSR,  5,  217  (1938).
 1975. 	Соколов  И.  Т.,  Применение  короткофокус¬
ной  оптики  для  исследования  ультразвуковых
полей  в  жидкостях,  ЖТФ,  8,  898  (1938).
 1976. 	Соколов  И.  Т.,  Воздействие  ультразвуков
на  переохлажденную  воду,  ЖТФ,  8,  901  (1938);
Techn.  Phys.  USSR,  5,  619  (1938).
 1977. 	Соколов  С.  Я-,  Ультраакустические  методы
изучения  свойств  закаленной  стали  и  определе¬
ния  внутренних  пороков  металлических  изделий,
ЖТФ  11,  160  (1941).
 1978. 	Соколов  С.  Я.,  Применение  ультразвуко¬
вых  колебаний  для  наблюдения  физико-химиче¬
ских  процессов,  ЖТФ,  16,  783  (1946).
 1979. 	Соловьева  JI.  Р.,  Химическое  действие
ультразвука,  ЖТФ,  6,  2059  (1936).
 1980. 	Соловьева  JI.  Р.,  Диспергирование  метал¬
лов  в  жидкостях  под  влиянием  ультразвуково¬
го  поля,  Коллоидный  журнал.,  5,  289  (1939).
 1981. 	Шпаковский  Б.  Г.,  Распространение  уль¬
тразвуковых  волн  в  жидкостях,  I.  Дисперсия  в
некоторых  чистых  жидкостях  и  водных  растворах,
ДАН  СССР,  18,  173  (1938).
 1982. 	Шпаковский  Б.  Г.  Распространение  уль¬
тразвуковых  волн  в  жидкостях,  II.  Диспер¬
сия  в  уксусной  кислоте,  ДАН  СССР,  18,  177
 (1938).
 1983. 	Шпаковский  Б.  Г.,  Скорость  распростра¬
нения  звука  в  углекислом  газе  вблизи  критиче¬
ского  состояния,  ДАН  СССР,  3,  26  (1934).
 1984. 	Шпаковский  Б.  Г.,  К  вопросу  о  дисперсии
ультразвуковых  волн  в  жидкости,  ДАН  СССР,
3,  588^(  1934).
 1985. 	Шрайбер  Д.  С.,  Определение  дефектов  в
металлических  изделиях  ультразвуковым  мето¬
дом,  Заводская  лаборатория,  8,  816  (1938).
 1986. 	Селяков  Н.  В.,  Авторское  свидетельство
№  48210,  1936.
 1987. 	Селяков  Н.  В.,  Мели  к-Б  о  г  д  а  с  с  а*
р  о  в  а  М.  Г.,  Авторское  свидетельство  №  48259,
 1936.
 1988. 	Сивухин  Д.  В.,  О  тепловых  действиях  пере¬
менного  электрического  поля  на  взвесь  диэлек¬
трических  частиц  в  жидкости,  ЖЭТФ,  10,
679  (1940).
 1989. 	См.  [1979].
 1990. 	Соловьева  JI.  Р.,  К  вопросу  о  механизме
химического  действия  ультразвука,  ЖФХ,  9,
77  (1937).
 1991. 	Stanford  N.  С.,  The  Production  of  Rochelle
Salt  Piezoelectric  Resonators  Having  a  Pure  Lon¬
gitudinal  Mode  of  Vibration,  Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,
25,  465  (1937).
 1992. 	Stanford 	E.  G.,  Taylor 	H.  W.,  The
 Supersonic  Method  for  Detection  of  Internal  Flaws.
An  Examination  of  the  Method  Employed  as  App¬
lied  to  Aluminium-Alloys  Billets  and  Semifini¬
shed  Components,  Metallurgia,  34,  59  (1946).
 1993. 	Stanley  W.  М., 	The  Action 	of  High  Fre¬
quency  Sound 	Waves 	on  Tobacco 	Mosaic  Virus,
 Science,  80,  339  (1934).
 1994. 	S  t  e  i  1  O.,  Schall  dispersion  und  Stereochemie  des
Stickstoffatoms,  Zs.  Phys.  Chem.,  B31,  343  (1936).
 1995. 	Stenning 	D.  C.,  Magnetostriction  Oseilla-
 tors,  Wireless  Eng.,  17,  158  (1940).
 1996. 	S  t  e  n  z  e  1  H.,  Berechnung  des  Schallfeldes  von
kreisformigen  Kolbenmembranen,  Elektr.  Nachr.
Techn.,  12,  16  (1935);  4,  239  (1927),  6,  165  (1929)*
 1997. 	S  t  e  г  с  k  x  R.,  Influence  des  facteurs  physiques
et  physicochimiques  sur  les  microorganismes  (Le-
vures  et  Bacteries),  Bull.  Ass.  anciens  Eleveslnst.
super.  Fermentat,  36,  279  (1936)  37,  21  (1936).
 1998. 	Stewart  J.  L.,  Variable  Path  Ultrasonic
Interferometer  for  the  Four  Mega  Cycle  Region
with  Some  Measurements  on  Air,  C02  and  H2,
Rev.  Sci.  Instr.,  17,  59  (1946).
 1999. 	Stewart  E.  S.,  Dispersion  of  the  Velocity
and  Anomalous  Absorption  of  Sound  in  Hydrogen,
Phys.  Rev.,  69,  632  (1946).
 2000. 	Stewart  E.  S.,  Stewart  J.  L.,  Hub-
hard  J.  C.,  Ultrasonic  Dispersion  and  Absorp¬
tion  in  Hydrogen,  Phys.  Rev.  (2),  68,  231  (1945).
 2001. 	Stewart  J.  L.,  Stewart  E.  S.,  Rotatio¬
nal  Absorption  and  Dispersion  of  Ultrasonics  in
Hydrogen,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer..20,  585(1948).
 2002. 	Stierstadt  O.,  Neuere  Probleme  des  Ultra¬
schalles,  Schalltechnik,  10,  8,  (1938).
 2003. 	Stocks  Th.,  Erkundungen  iiber  Art  und  Schich-
tung  des  Meeresbodens,  Naturwiss.,  23,  383  (1935).
 2004. 	Stokes  G.  G.,  An  Examination  of  the  Possible
Effect  of  the  Radiation  of  Heat  on  the  Propagation
of  Sound,  Phil  Mag.  (4),  1,  305  (1851).
 2005. 	Stokes  G.  G.,  On  the  Theories  of  the  Internal
Friction  of  Fluids  in  Motion,  and  of  the  Equilib¬
rium  and  Motion  of  Elastic  Solids,  Cambr.  Trans.
Phil.  Soc.,  8,  287  (1845);  Papers  1,  75  (1880).
 2006. 	Straede  J.  W.,  Ultrasonic  Principles  and
Circuits,  Radio-Craft,  18,  34,  66  (1947).
 2007. 	StraubelH.,  Einige  Versuche  mit  Ultraschall,
Phys.  Zs.,  32,  379  (1931).
 2008. 	Straubel  H.,  Schwingungsform  und  Tempe-
raturkoeffizient  von  Quarzoszillatoren,  Zs.  Hoch-
frequenztechn.,  38,  19  (1931).
 2009. 	S  t  r  a  u  b  e  1  H.,  Direkte  Kristallsteurung  fiir
ultrakurze  Wellen,  Phys.  Zs.,  32,  937  (1931).
 2010. 	Straubel  H.,  Schwingungsformen  piezoelekt¬
rischer  Kristalle,  Phys.  Zs.,  34,  894  (1933).

624
 Библиография
 2011. 	S  t  r  a  u  b  e  1 	H., 	Temperaturkoeffizient,
 Schwingungsform  und  Amplitude  piezoelektrischer
Oszillatoren,  Phys.  Zs.,  35,  179  (1934).
 2012. 	Straubel  C.,  Der  Temperaturkoeffizient  von
Quarzoszillatoren,  Zs.  Techn.  Phys.,  15,  607  (1934);
Phys.  Zs.,  35,  657  (1934).
 2013*.  Str  auB  H.,  Ultraschalltherapie  in  der  chirur-
gischen  Praxis,  Deutsche  med.  Wschr.,  73,  382
 (1948).
 2014*.  S  t  r  e  i  b  1 	F.,  Inhalationstherapie,  ein  neues
 Anwendungsgebiet  des  Ultraschalls,  Dissertation,
Erlangen,  1947.
 2015. 	S  t  г  о  m  a  n  A.,  Zur  Demonstration  stehender
Luftschwingungen,  Zs.  phys.  chem.  Unterr.,  19,
14  (1906).
 2016. 	Strong  J.  A.,  A  New  Method  of  Investigating
the  Modes  of  Vibration  of  Quartz  Crystals,  Nature,
129,  59  (1932).
 '2017.  Strong  J.  A.,  A.  Method  of  High-Frequency
Stroboskopy,  Nature,  129,  203  (1932).
 2018. 	S  t  г  о  t  h  e  г  С.  O.,  Richards  W.  Т.,
Acoustical  Studies.  VI.  Observations  Concerning
the  Behaviour  of  Formic  and  Acetic  Acid  Vapors,
Journ.  Chem.  Phys.,  4,  566  (1936).
 2019. 	Struthers  F.  W.,  Trent  H.  М.,  Ultra¬
sonic  Measurement  of  Wall  Thickness  in  Diesel
Cylinder  Liners,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,
368  (1947).
 ‘2020.  S  t  r  u  m  p  f  P.  K-,  Green  D.  E.,  Smith
F.  W.,  Ultrasonic  Disintegration  as  a  Method  of
Extracting  Bacterial  Enzymes,  Journ.  BacterioL,
 51, 	487  (1946).
 .2021.  Subbaramaya  D.  S.,  Diffraction  of  Light
by  Ripples  on  Liquid  Surfaces,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A6,  333  (1937).
 2022. 	Submarine  Signal  Company  London,  Means  for
and  Method  of  Treating  Liquids,  Brit.  pat.
No.  458872,  1935.
 2023. 	S  u  ru  g  u  e  J.,  Effect  of  Supersonics  on  the  Dif¬
fraction  of  X-Rays  by  Quartsz,  Cahiers  de  Phys.,
 18, 	55  (1943).
 2024. 	S  u  г  у  a  n  G.,  Propagation  of  Sound  in  Liquids
and  Viscocity,  Indian  Journ.  Phys.,  16,  77
 (1942).
 2025. 	Suryaprakasam  V.,  Effect  of  Tempera¬
ture  on  the  Ultrasonic  Velocity  in  Liquids,  Proc.
Indian  Acad.  Sci.,  A12,  341  (1940).
 2026. 	Suzuki  М.,  Einfliisse  der  Ultraschallwellen
auf  das  Sprossen  der  Reispflanze,  Journ.  med.  Sci.
Biophys.,  Japan,  5,  159  (1938).
 2027. 	Swanson  J.  Ch.,  A  Supersonic  Interferometer
for  the  Study  of  the  Pressure  Coefficient  of  Velo¬
city,  Rev.  Sci.  Instr.,  4,  603  (1933).
 2028. 	Swanson  J.  Ch.,  Pressure  Coefficient  of
Acoustic  Velocity  for  Nine  Organic  Liquids,  Journ.
Chem.  Phys.  2,  689  (1934).
 2029. 	Swanson  J.  Ch.,  Hubbard  J.  C.,  Pressure
Coefficients  of  Acoustic  Velocity  for  Nine
Organic  Liquids,  Phys.  Rev.,  45,  291  (1934).
 2030. 	Sykes  R.  A.,  Principles  of  Mounting  Quartz
Plates,  Bell  Syst.  Techn.  Journ.,  23,  178  (1944).
 2031. 	S  z  a  1  a  у  A.,  Die  Zerstorung  von  hochpolymeren
Molekiilen  mittels  Ultraschallwellen,  Zs.  phys.
Chem.,  A164,  234  (1933).
 2032. 	S  z  a  1  a  у  A.,  Intensitatsbestimmungen  zur  Erk-
larung  der  depolymerisierenden  Wirkung  der
Ultraschallwellen,  Phys.,  Zs.,  35,  293  (1934).
 2033. 	S  z  a  1  a  у  A.,  Kompressibilitat  verdunnter  Elekt-
rolytlosungen,  Phys.  Zs.,  35,  639  (1934).
 2034. 	S  z  e  n  t-G  у  o  r  g  у  i  A.,  Chemical  and  Biologi¬
cal  Effects  of  Ultrasonic  Radiation,  Nature,  131,
278  (1933).
 2035. 	Szymanowski  W.  Т.,  Rapid  Demonstra¬
tion  of  Elastic  Constants  of  Glass  and  Other  Trans¬
parent  Substances,  Journ.  Appl.  Phys.,  15,  627
 (1944).
 2036. 	T  а  г  e  p  П.  Г.  Физические  явления  в  среде,
через  которую  проходят  ультразвуковые  волны
и  свет,  ЖТФ,  15,  318  (1945).
 2037. 	Т  a  k  a  g  i  N.,  Piezoelectric  Exitability  of  Thick¬
ness  Vibrations,  Electrotechn.  Journ.  Tokyo,
 5, 	18  (1941).
 2038. 	Takahashi  #W.  H.,  Christensen  J.  R.
 ,  j  The  Virucidal  Action  of  High  Frequency  Sound
i  Radiation,  Science,  79,  415  (1943).
 2039. 	T  akeuchi  Т.,  I  n  a  i  Т.,  Specific  Volumes  of
Heavy  Water  and  Its  Ice  at  the  Freezing  Point,
Japan  Journ.  Phys.,  11,  67  (1936).
 2040. 	T  а  к  e  й  с  h  i  Т.,Sato  Y.,Or  New  High-Pitch
Air-Wave  Generators,  Bull.  Tokyo  Univ.  Eng.,
 3, 	271  (1934).
 2041. 	Tatum  G.  R.,  The  Effect  of  High  Intensity
Sound  on  Smokes  and  other  Aerosols,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  8,  210  (1937).
 2042*.  Tatsumi  М.,  Ogata  S.,  Matuzaki
J.,  J  о  s  h  i  d  a  K.,  Kanubayasi  H.,  Ober
den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  das  Kobra-
gift,  Osaka  Jgk.  Zs.,  37,  1361  (1938).
 2043. 	T  a  w  i  1  E.  P.,  Les  ondes  stationaraires  ultraso¬
nores  rendues  visibles  dans  les  gaz  par  la  methode
des  stries,  Compt.  Rend.,  191,  92,  168  (1930).
 2044. 	Tawil  E.  P.,  Methode  d'observation  d'ondes
sonores  non  stationaires,  Compt.  Rend.,  191,  998
(1930).
 2045. 	Tawil  E.  P.,  Sur  un  chronographe  piezoelect-
rique,  Compt.  Rend.,  202,  1016  (1936).
 2045a.  Taylor  G.  B.,  S  p  г  о  u  1  e  D.  O.,  Note  on
Ultrasonic  Cavitation,  Trans.  Roy.  Soc.,  Canada,
Sec.  Ill,  23,  91  (1929).
 2046. 	Teeter  Ch.  E.,  The  Rate  of  Dissociation  of
Nitrogen  Tetroxide,  Journ.  Chem.  Phys.,  1,  251
 (1933).
 2047. 	Teeter  Ch.  E.,  Absorption  of  Supersonic  Waves
in  Liquids,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  18,488
(1946).
 2048. 	Teeter  Ch.  E.,  Supersonic  Radar  Trainers,
Juorn.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  286  (1947).
 2049. 	Telfair  D.,  Effects  of  Water  Wapor  on  Super¬
sonic  Dispersion  in  C02,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 12, 	466  (1940).
 2050. 	Telfair  D.,  Supersonic  Measurement  of  the
Heat  Capacity  of  Propylene,  Journ.  Chem.  Phys.,
 10, 	167  (1942).
 2051. 	Telfair  D.,  Pielemeier  W.  H.,  Super¬
sonic  Measurements  with  a  New  Apparatus,  Phys.
Rev.  (2),  59,  934  (1941);  Bull.  Amer.  Phys.  Res.,
 16, 	28  (1941).
 2052. 	Telfair  D.,  Pielemeier  W.  H.,  Das
behinderte  Rotationspotential  und  die  Frequenz-
zuordnung  in  Propylen,  Juorn.  Chem.  Phys.,  9,
571  (1941).
 2053. 	Telfair  D.,  Pielemeier  W.  H.,  An
Improved  Apparatus  for  Supersonic  Velocity  and
Absorption  Measurements,  Rev.  Sci.  Instr.,  13,
122  (1942).
 2054. 	T  e-T  chao  Ouang,  Sur  la  dispersion  des
ultrasons  dans  le  sulfure  de  carbone,  Compt.  Rend.,
222,  1165  (1946).

Библиография
 625
 2055. 	Te-Tchao  Ouang,  Sur  Tabsorption  des
ondes  ultrasonores  par  le  sulfure  de  carbone,
Compt.  Rend.,  222,  1215  (1946).
 2056. 	T  h  i  e  d  e  H.,  Utraschallkoppelschwinger,  Akust.
Zs.,  8,  20  (1943).
 2057*.  Thiele  D.  W.,  Uber  die  Einwirkung  von
Ultraschall  auf  Ergosterin,  Dissertation,  Univ.
Koln,  1940.
 2058. 	Thielmann  U.,  Experimentelle  Untersuchung
einer  Abhangigkeit  der  Schallgeschwindigkeit  in
Fliissigkeiten  von  magnetischen  und  elektrischen
Feldern,  Diplom-Arbeit,  Techn.  Hochschule  Bres¬
lau,  1945.
 2059. 	Thiemann  E.  A.,  Verzinnen  von  Leichtme-
tallen  mittels  Ultraschall,  Automobilitechn.  Zs.,
45,  668  (1942).
 2060. 	T  h  i  e  m  e  E.,  Uber  die  Einwirkung  von  Ultra¬
schallwellen  auf  Losungenhochprolymerer  Substan-
zen,  Phys.  Zs.,  39,  384  (1938).
 2061. 	Thompson  G.  E.,  Velocity  of  Ultrasonic
Waves  in  Water  Vapor,  Phys.  Rev.  (2),  36,  77
 (1930).
 2062. 	Tisza  L.,  Supersonic  Absorption  and  Stokes
Viscosity  Relation,  Phys.  Rev.  (2),  61,  531  (1942).
 2063. 	Toepler  A.,  Beobachtungen  nach  der  Schlie-
renmethode,  Ostwalds  Klassiker,  158,  103.
 2064. 	Toepler  A.,  Ober  die  Methode  der  Schlieren-
beobachtung  als  mikroskopisches  Hilfsmittel,  nebst
Bemerkungen  zur  Theorie  der  schiefen  Beleuch-
tung,  Pogg.  Ann.  Phys.,  127,  556  (1866).
 2065. 	Toepler  A.,  Optische  Studien  nach  der  Me¬
thode  der  Schlierenbeobachtung,  Pogg.  Ann.  Phys.
131,  33,  180  (1867).
 2066. 	Toepler  М.,  Neue  einfache  Versuchsanord-
nung  zur  bequemen  subjektiven  Sichtbarmachung
von  Funkenschallwellen  nach  der  Schlierenmethode,
Ann.  d.  Phys.  (4),  27,  1043  (1908).
 2067. 	Toriyama  Y.,  S  a  w  a  S.,  Effect  of  Super¬
sonic  Wave  on  the  Dust  Figure  in  Liquid  Dielect¬
rics,  Proc.  Phys.  Math.  Soc.,  Japan  (3),  19,  984
 (1937).
 2068. 	T  о  u  1  m  i  e  n  H.  A.,  Jr.,  Anwendung  von
 Ultraschall  bei  der  Herstellung  von  Gasrufi,
USA  Pat.  No.  2087391, 	1935;  No.  2127193,
 1935.
 2069. 	Townsend  C.  D.,  Use  of  Ultra  Sound  in
Metal  Coating,  Products  Finishing,  10,  72  (1946).
 2070. 	T  г  о  s  t  A.,  Nachweis  von  Werkstofftrennungen
in  Blechen  durch  Ultraschall,  Zs.  VDI,  87,  352
 (1943).
 2071. 	Tscherning  H.,  Les  generateurs  d'ultra-
sons  de  laboratoire  et  leurs  applications,  Rev.
generate  de  l'electricite,  56,  319  (1947).
 2072. 	Ч  e  p  н  ю  к  E.  K-,  Биологическое  действие
ультразвука  (сравнительно-видовой  анализ),
Бюлл.  Эксп.  биол.  и  мед.,  8,  211  (1939).
 2073. 	Т  s  i-Z  ё  N  у,  Etude  ехрёптеп!а1е  des  dёfor-
mations  et  des  chan^ements  de  propriёtёs  optiques
du  quartz  sous  l'influence  du  champ  ё1е^^ие,
Journ.  de  phys.  et  rad.,  8,  13,  (1928).
 2074*.  T  s  u  g  e  S.,  Ober  die  Beeinflussung  des  interme-
diaren  Kohlehydratstoffwechsels  in  der  Leber
durch  Einwirkung  der  ultraakustischen  Schall¬
wellen  und  Ultrakurzwellen  auf  die  Leber,  Tohoku
Journ.  Exp.  Med.,  33,  8  (1938).
 2075. 	Tsumura  Т.,  A.  New  Compact  Underwater
Telephone  Set  for  Use  by  Means  of  Supersonic
Carrier  Waves,  Journ.  Inst.  Electr.  Eng.,  Japan,
 56, 	892  (1936).
 40 	Jl.  Бергман
 2076. 	Цветков  В.  H.,  Миндлина  А.,  Мака¬
 ров  Г.,  Dynamic  and  Acoustic  Birefringence  of
Some  Liquids,  Acta  phys.-chim.  USSR  21 	135
 (1946).
 2077. 	Цветков  В.  H.,  Эскин  В.  Е.,  Релакса¬
ционные  явления  в  жидкостях  в  ультразвуковом
поле,  ДАН  СССР,  59,  1089  (1948).
 2078. 	Туманский  С.  С.,  Получение  ультразвуко¬
вых  колебаний  при  помощи  пьезокварцевых  линз
ЖТФ,  7,  2049  (1937).
 2079. 	Туманский  С.  С.,  Получение  парафиновых
эмульсцй  при  помощи  магнитострикционных  ко¬
лебаний,  Коллоидный  журн.,  5,  105  (1939).
 2080. 	Туманский  С.  С.,  Влияние  газов  на  дис¬
пергирование  красителей  в  поле  ультразвуковых
волн,  Коллоидный  журн.,  6,  603  (1940).
 2081. 	Туманский 	С.  С.,  Максимова 	Ч.,
 Диспергирование 	индантреновых  красителей  в
 звуковом  поле, 	Коллоидный  журн.,  5, 	517
 (1939).
 2082. 	Туманский 	С.  С.,  Шульман  М. 	С.,
 Изменение  электропроводности  воды  в  ультра¬
звуковом  поле, 	Коллоидный  журн.,  5, 	961
 (1939).
 2083. 	Тумерман  Л.  А.,  Шимановский  В.,
Флуорометр,  основанный  на  эффекте  Дебая-
Сирса,  ДАН  СССР,  15,  325  (1937).
 2084. 	Tuomikoski  P.,  Nurmi  U.,  Ober  die
Geschwindigkeit  der  Ultraschallwellen  in  Mischun-
gen  von  organischen  Fliissigkeiten.  Zusammenhang
zwischen  Kompressibilitat  und  Dichte,  Soc.  Sci.
Fenn.  Comm.  Phys.  Math.,  10,  1  (1940).
 2085. 	Turner  E.  G.,  Jr.,  High  Frequency.  Vibrator,
Amer.  pat.  No.  2402697,  1943.
 2086*.  Ундриц  В.,  Засосов  P.,  Ober  Schall-
shadigung  und  Sacculsfunktion,  Acta  oto-larying
(Швеция),  21,  487  (1935).
 2087. 	Уразовский  С.  С.,  Полоцкий  И.  Г.,
Zur  Frage  des  Mechanismus  der  chemischen  Wir¬
kung  des  Ultraschalles,  Acta  phys.-chim.  USSR,
 13, 	443  (1940).
 2088. 	Уразовский  С.  С.,  Полоцкий  И.  Г.,
 О 	диспергировании  ультразвуком,  Коллоидный
журн.,  6,  779  (1940).
 2089. 	U  г  i  с  k  R.  J.,  A  Sound  Velocity  Method  for
Determining  the  Compressibility  of  Finely  Divi¬
des  Substances,  Appl.  Phys.,  18,  983  (1947).
 2090. 	U  r  i  с  к  R.  J.,  An  Acoustic  Interferometer  for
the  Measurement  of  Sound  Velocity  in  the  Ocean,
Phys.  Rev.  (2),  72,  746  (1947).
 2091. 	U  r  i  с  к  R.  J.,  The  Absorption  of  Sound  in
Suspensions  of  Irregular  Particles,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  225,  283  (1948).
 2092. 	U  r  i  с  к  R.  J.,  S  a  x  t  о  n  H.  L.,  Surface  Ref¬
lection  of  Short  Supersonic  Pulses  in  the  Ocean,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  8  (1947).
 2093. 	Valkenberg  H.  E.,  An.  Ultrasonic
Materials  Tester,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,
590  (1948).
 2094. 	Vance  Ch.  B.,  Velocity  of  Sound  in  Tubes  at
Audible  and  Ultrasonic  Frequencies,  Phys.  Rev.
(2),  39,  737  (1932).
 2095. 	Verhoek  F.,  Daniels  F.,  Calculations
of  the  Velocity  of  Sound  in  Nitrogen  Tetroxyde,
Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  53,  1186  (1931).
 2096. 	Vigoureux  O.,  Quartz  Resonators  and  Oscil¬
lators,  London,  1931.
 2097. 	Vincent  J.  H.,  New  Methods  of  Electrically,
Nature,  120,  952  (1927).

626
 Библиография
 2098. 	VincentJ.  Н.,  The  Maintenance  of  Mechani¬
cal  Oscillations  by  Magnetostriction,  Electrician,
101,  729  (1928);  102,  11  (1929).
 2099. 	VincentJ.  H.,  Experiments  of  Magnetostric-
tive  Oscillators  at  Radio  Frequencies,  Proc.  Phys.
Soc.,  41,  476  (1929);  43,  157  (1931).
 2100. 	V  i  о  1  1  e  М.  H.,  Action  des  ultrasons  sur  le
bacille  de  la  coqueluche,  Compt.  Rend.,  227,  922
 (1948).
 2101. 	Владимирский  В.  В.,  Галанин  М.  Д.,
Поглощение  ультразвука  в  водной  эмульсии
ртути,  ЖЭТФ,  9,  233  (1939).
 2102. 	Vogel  F.,  Ein  neues  Giefierei-Ultraschallgerat,
Metallwirtschaft,  2,  229  (1948).
 2103. 	Voigt  W.,  Bestimmung  der  Elastizitatskonstan-
ten  von  Topas  und  Baryt,  Wied,  Ann.  Phys.,  34,
981  (1888).
 2104. 	Voigt  W.,  Grundlagen  zu  einer  allgemeinen
Theorie  der  piezo-  und  pyroelektrischen  Erschei-
nungen  an  Kristallen,  Abh.  Ges.  Wiss.  Gottin¬
gen,  36,  1  (1890).
 2105*.  Voss  O.,  Ultraschallwellen  im  Dienste  der
Behandlung  chronischer  Schwerhorigkeit,  Arch.
Ohren-,  Nasen-  und  Kehlkopfleiden,  135,  258
 (1933).
 2106. 	Wachsmuth  R.,  Auer  K.,  Mechanische
Schwingungen  piezoelektrisch  angeregter  Quarze,
Zs.  f.  Phys.,  47,  323  (1928).
 2107. 	Waetzmann  E.,  Uber  die  ponderomotorischen
Wirkungen  des  Schalles,  Naturwiss.,  16,  677  (1928).
 2108. 	Wagenschein  М.,  Experimentelle  Unter-
suchung  iiber  das  Mitschwingen  einer  Kugel  in
einer  schweingenden  FIiissigkeits-  oder  Gasmasse,
Ann.  d.  Phys.  (4),  65,  461  (1921).
 2109. 	W  a  h  1  i  n  H.  B.,  Russel  B.  R.,  Biological
Effects  of  Low  Frequency  Vibrations,  Phys.
Rev.  (2),  71,  139  (1947).
 2110. 	Wallace  R.  H.,  Bushnell  R.  J.,
Newcomer  E.  H.,  The  Induction  of  Cyto¬
genetic  Variations  by  Ultrasonic  Waves,  Science,
107,  577  (1948).
 2111. 	Wallmann  М.  H.,  Die  Einstelldauer  der
Schwingungswarme  in  C02  in  Abhangigkeit  von
Fremdgaszusatzen  und  vom  Druck,  Ann.  d.  Phys.
 (5),  21,  671  (1934).
 2112. 	W  a  1  1  пег  H.,  Linienstrukturen  an  Bruchfla-
chen,  Zs.  f.  Phys.,  114,  368,  (1939).
 2113. 	W  a  1  t  i  A.,  Uber  die  Bestimmung  der  elastischen
Konstanten  isotroper  fester  Korper  mit  Hilfe  von
Ultraschallwellen,  Helv.  phys.  Acta,  11,  113
 (1938).
 2114. 	W  a  n  n  i  e  r  G.,  Extermann  R.,  Theorie
mathematique  ed  la  diffraction  de  la  lumiere
par  les  ultrasons,  Helv.  phys.  Acta,  9,  337  (1936).
 2115. 	W  a  r  n  e  r  G.  W.,  A.  Study  of  the  Effect  of  Fre¬
quency  and  Temperatures  on  the  Velocity  of
Ultrasonic  Waves  in  Gases,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  9,  30  (1937).
 2116. 	Warren  В.  E.,  An  Interpretation  of  the  Effect
of  Piezoelectric  Oscillations  on  the  Intensity  of
ЛГ-Ray  Reflections,  Phys.  Rev.,  38,  572,  (1931).
 2117. 	Watanabe  Y.,  Der  piezoelektrische  Resona¬
tor  in  Hochfrequenzschwingungskreisen,  Elektr.
Nachr.-Techn.,  5,  45  (1928).
 2118. 	Weaver  Ch.  E.,  Emulgierenund  Suspendieren,
USA  Pat.  No.  2163649,  1935.
 2119. 	Weber  R.  L.,Goeder  F.  P.,  The  Velocity
of  Sound  in  Methyl  Methacrylate  Polymer,  Phys.
Rev.,  61,  94  (1942).
 2120. 	W  e  g  e  1  R.  L.,  Internal  Dissipation  in  Solids
for  Small  Cyclis  Strains,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
7,  77  (1935).
 2121. 	Wegel  R.  L.,  Walther  H.,  Internal  Dis¬
sipation  in  Solids  for  Small  Cyclic  Strains,  Phy¬
sic,  6,  141  (1935).
 2122. 	W  e  i  g  1  e  J.,  Influence  des  ondes  ultrasonores  sur
la  diffraction  des  rayons  X  par  les  cristaux,  Helv.
phys.  Acta,  15,  329  (1942).
 2123. 	Weigl  J.,Bleuler  K.,  Theorie  de  Pinfluen-
ce  des  ondes  ultrasonores  sur  la  diffraction  des
rayons  X  par  les  cristaux,  Helv.  phys.  Acta,  15,
445  (1942).
 2124. 	W  e  i  s  s  1  e  r  A.,  Sound  Velocity  and  the  Tempe¬
rature  Change  of  Molecular  Association  in  Water,
Journ.  Chem.  Phys.,  15,  210  (1947).
 2125. 	W  e  i  s  s  1  e  r  A.,  Ultrasonic  Velocity  in  Liquid
Halides,  Bull.  Amer.  Phys.  Soc.,  23,  No.  3,  32  (1948).
 2126. 	W  e  i  s  s  1  e  r 	A., 	Ultrasonic 	Investigation  of
 Molecular  Properties  of  Liquids,  Cyclic  Compounds,
Journ.  Acoust,  Soc.  Amer.,  20,  585  (1948).
 2127. 	W  e  i  s  s  1  e  r 	A., 	Ultrasonic 	Investigation  of
 Molecular  Properties  of  Liquids,  II.  The  Alcohols,
Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  70,  1634  (1948).
 2128. 	W  e  i  s  s  1  e  r  A.,  Note  on  Effect  of  Ultrasonic
Irradiation  on  the  Formation  of  Colloidal  Sulfur,
Colloid.  Sci.,  3,  67  (1948).
 2129. 	W  e  i  s  s  1  e  r  A.,  Ultrasonics  in  Chemistry,  Journ.
Chem.  Education,  25,  28  (1948).
 2130. 	Weissler 	A., 	Cooper 	H.  W.,  Sny¬
 der  St.,  The  Chemical  Effects  of  Ultrasonic
Irradiation:  Reaction  Between  Carbon  Tetrachlo¬
ride  and  Water,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20
589  (1948).
 2131. 	Weissler 	A., 	Fitzgerald  J.  W.,
 R  e  s  n  i  с  k  I.,  A  sound  Welocity  Method  for
Determination  of  Molecular  Weight  of  Liquid
Polymer,  Appl.  Phys.,  18,  434  (1947).
 2131a.  W  e  i  t  z  e  r  S.  J.,  Supersonics  for  Communi¬
cation,  QST,  27,  No.  10,  9  (1943).
 2132. 	Wesemeier  K.,  Untersuchungen  iiber  die
Einwirkung  von  Ultraschallwellen  auf  Diastase,
Starke,  Glykogen  und  Riibenzucker,  Dissertation,
Koln,  1938.
 2133. 	White  S.  Y.,  Testing  by  Ultrasonics,  Audio
Eng.,  31,  28,  39,  (1947).
 2134. 	White  S.  Y.,  Ultrasonics  in  Solids,  Audio  Eng.,
 31, 	22,  41  (1947).
 2135. 	W  h  i  t  e  S.  Y.,  High  Power  Ultrasonics,  Audio'
Eng.,  31,  23,  45  (1947).
 2136. 	White  S.  Y.,  Ultrasonics  in  Liquids,  Audio
Eng.,  31,  16  (1947).
 2137. 	White  S.  Y.,  Elements  of  Ultrasonics,  Audio
Eng.,  32,  28,  40  (1948).
 2138. 	White  S.  Y.,  Coupling  Ultrasonic  Energy  to  a
Load,  Audio  Eng.,  32,  29,  41  (1948).
 2139. 	W  i  e  г  с  i  n  s  k  i  F.  J.,  The  Effects  of  Superso¬
nic  Vibrations  on  Reconstruction  and  Head  Fre¬
quency  in  Euplanaria  dorotocephala,  Physiol.
Zool.,  12,  62  (1939).
 2140. 	W  i  e  г  с  i  n  s  k  i  F.  J.,  С  h  i  1  d  С.  М.,  Diffe¬
rential  Susceptibility  of  Living  Organismus  to
Suppersonic  Vibrations,  Science,  83,  604  (1936).
 2141. 	Wikkenhauser  G.,  Synchronisation  of
Scophony  Television  Receivers,  Proc.  Inst.  Rad.
Eng.,  27,  492  (1939).
 2142. 	Willard  G.  W.,  Ultrasonic  Velocity  and
Absorption  in  Liquids,  Phys.  Rev.  (2),  57,  1057
 (1940).

Библиография
 627
 2143. 	Willard 	G. 	W., 	Ultrasonic  Absorption 	and
 Velocity  Measurement  in  Numerous  Liquids,
Journ.  Acoust.  Soc. 	Amer.,  12,  438  (1941).
 2144. 	Willard 	G. 	W., 	Ultrasonic  Cell,  Amer. 	pat.
 No.  2366822,  1945.
 2145. 	Willard  G.  W.,  Ultrasonic  Interference  at
Angular  Reflection,  Phys.  Rev.  (2),  68,  284
 (1945).
 2146. 	Willard  G.  „W.,  Ultrasound  Waves  Made
Visible,  Bell  Lab.  Rec.,  25,  194  (1947).
 2147. 	Willard  G.  W.,  The  Radiation  Pattern  on  an
Ultrasonic  Focusing  Radiator,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  19,  733  (1947).
 2148. 	Willard 	G. 	W., 	Temperature  Coefficient  of
 Ultrasonic  Velocity  in  Solutions,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  19,  235  (1947).
 2149. 	Willard  G.  W.,  Radiation  Characteristics
of  Ultrasonic  Focusing  Radiators,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  589,  (1948).
 2150. 	Willard  G.  E.,  Compounding  Liquids  to
Give  Zero  Temperature  Coefficient  of  Ultrasonic
Velocity,  Bell  Lab.  Rep.  593  (1941).
 2151. 	Williams  A.  O.,  Jr.,  Acoustic  Intensity
Distribution  from  a  «Piston»  Source,  Journ.  Acoust
Soc.  Amer.,  17,  219  (1946).
 2152. 	Williams  A.  О.,  Jr.,  Acoustic  Wave  Fronts
from  a  «Piston»  Source,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.
19,  156  (1947).
 2153. 	Williams  A.  O.,  Jr.,  Heller  G.  S.,  H  e  1-
1  e  n  s  R.  L.,  Ultrasonic  Radiation  from  Constrai¬
ned  Piston  Sources  and  Rings,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  583  (1948).
 2154. 	Williams  A.  O.,  Jr.,  L  a  b  a  w  L.  W.,
Acoustic  Intensity  Distribution  from  a  «Piston»
Source,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  16,  231  (1945).
 2155. 	Williams  О.  B.,  Gaines  W.,  The  Bac¬
tericidal  Effects  of  High  Frequency  Sound  Waves,
Journ.  Inf.  Dis.,  47,  485  (1930).
 2156. 	Williams  S.  R.,  Some  Experimental  Me¬
thods  in  Magnetostriction,  Journ.  Opt.  Soc.  Amer.,
 14, 	383  (1937).
 2157. 	Willis  F.  H.,  Measured  Values  of  Ultrasonic
Absorption  and  Velocity  in  Liquid  Mixtures,  Phys.
Rev.  (2),  69,  250  (1946).
 2158. 	Willis  F.  H.,  Measurement  of  Ultrasonic
Absorption  and  Velocity  in  Liquids  Mixtures,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,  242  (1947).
 2159. 	W  i  1  s  h  a  u  s  W.,  Anordnung  zur  Trocknung  von
Torf,  Braunkohle  oder  01  mittels  Ultraschallwellen,
DRP  Nr.  730500,  1937.
 2160. 	W  i  1  s  h  a  u  s  W.,  Dispergierung  von  Stoffen
durch  Ultraschallwellen,  DRP  Nr.  708112,  1937,
Nr.  727688,  1940.
 2161. 	Wilson  D.  A.,  Liebermann  L.  N.,
Attenuation  of  Sound  in  Water,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  19,  286  (1947).
 2162. 	Wilson  E.  B.,  Jr.,  Richards  W.  Т.,  The
Velocity  of  Sound  in  Solutions  of  Benzene  and
/г-butyl  Alcohol  in  /г-heptane,  Journ.  Phys.  Chem.,
36,  1268  (1932).
 2163. 	Winkelmann  A.,  Ober  einige  Erscheinun-
gen  die  bei  der  Beugung  des  Lichtes  durch  Gitter
auftreten,  Ann.  d.  Phys.  (4),  27,  905  (1908).
 2164*.  Winter  Th.,  Ober  die  Behandlung  mehrerer
Falle  von  Dupuytrenscher  Kontraktur  mit  Ultra¬
schallwellen,  Zs.  f.  Haut-  u.  Geschlechtskrankhei-
ten,  3,  432,  (1948).
 2165.  Witcher  С.  М.,  Pulsed  Sonic  Beam  Obstacle
Detector  for  the  Blind,  Radio  News,  9,  8  (1947).
 2166*.  Wolf  F.,  Bestimmung  der  Letalitatsdosen
mit  Ultraschallwellen  bei  verschiedenen  Organis-
men,  Dissertation  Erlangen,  1947.
 2167*.  Wolf  H.,  Die  Einwirkung  von  Ultraschallwel¬
len  auf  Insulin,  Dissertation,  Koln,  1938.
 2168. 	WolpersC.,  Kollagenquerstreifung  und  Grund-
substanz,  KHn.  Wschr.,  22,  624  (1943).
 2169. 	W  о  1  p  e  r  s  C.,  Zur  elektronenmikroskopischen
Darstellung  elastischer  Gewebselemente,  Klin.
Wschr.,  23,  169  (1944).
 2170. 	Wood  A.  B.,  Smith  F.  D.,  The  Velocity
of  Sound  in  Sheet  Materials,  Proc.  Phvs.  Soc.*
47,  185  (1935).
 2171. 	Wood  A.  B.,  Smith  F.  D.,  M  с  G  e  a  с  h  у
J.  A.,  A  Magnetostriction  Echo  Depthrecorder*
Journ.  Inst.  Electr.  Eng.,  76,  550  (1935);  Brit,
pat.  No.  375375.
 2172. 	Wood  R.  W.,  Photography  of  Sound-Waves
by  the  «Schlierenmethode»,  Phil.  Mag.  (5),  48,
218  (1899);  49,  148  (1900).
 2173. 	Wood  R.  W.,  Loomis  A.  L.,  Physical  and
Biological  Effects  of  High-Frequency  Sound  Wa¬
ves  of  Great  Intensity,  Phys.  Rev.  (2),  29,  373
(1927).
 2174. 	Wood  R.  W.,  Loomis  A.  L.,  The  Physical
and  Biological  Effects  of  High-Frequency  Sound
Waves  of  Great  Intensity,  Phil.  Mag.  (7),  4,  417
(1927).
 2175. 	Wood  R.  W.,  The  Physical  and  Biological  Ef¬
fects  of  Highfrequency  Sound  Waves  of  Great
Intensity,  Atti  Congr.  Intern,  dei  fisici,  Como,
 1, 	291  (1927).
 2176. 	Wood  R.  W.,  Loomis  A.  L.,  Frundlagende
Beobachtungen  iiber  die  physiologischen  Wirkun¬
gen  von  Ultraschallwellen,  Proc.  Nat.  Acad.  Sci.
Wash.,  17,  611  (1931).
 2177. 	Woodburn  J.,  The  Velocity  of  Sound  in  Su¬
perheated  Steam,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  19,
 287 	(1947).
 2178. 	Wright  R.  B.,  Stuart  D.  М.,  Some  Expe¬
 rimental  Studies  of  the  Vibrations  of  Quartz
Plates,  Bur.  Standarts  Journ.  Res.,  7, 	519
 (1931).
 2179. 	W  u  H.,  Liu  S.,  Coagulation  of  Egg  Albumin
by  Supersonic  Waves,  Proc.  Soc.  Exp.  Biol.
Med.,  28,  782  (1931).
 2180. 	Wuhrmann  K.,  Heuberger  A.,  M  u  h-
 1 	e  th  a  1  e  r  K.,  Zellulosefasern  im  Elektronen-
mikroskop  nach  Behandlung  mit  Ultraschall,
Experimentia,  2,  105 	(1946).
 2181*.  Wuttge 	К.  H., 	Zum  gegenwartigen 	Stand
 der  Ultraschallforschung  in  der  Medizin,  Bayeri-
sches  Arzteblatt,  3,  146  (1948).
 2182. 	W  у  s  s  R.,  Ober  eine  optische  Methode  zur  Mes¬
 sung  stehender  Ultraschallwellen  in  Fliissigkeiten,
Helv.  phys. 	Acta,  7, 	406  (1934).
 2183. 	W  у  s  s  R., 	Beitrage 	zur  Methoaik 	der 	Bestim¬
 mung  der  Ultraschallgeschwindigkeiten  in  Flus¬
sigkeiten  mittels  stehender  Wellen,  Helv.  phys.
Acta,  19,  237  (1937).
 2184. 	Y  a  g  i  H.,  Matsuo  S.,  Heterodyne  Detection
of  Superaudible  Aco.ustic  Waves  in  Air,  Rep.  Ra¬
dio  Res.  and  Works  Japan,  2,  287  (1932).
 2185. 	Y  ag  i  N.,  Negative  Oscillotropism  of  Drosophila
larva  to  Supersonic  Vibrations,  Proc.  Imp.  Acad.
Tckyo,  13,  161  (1937).
 2186. 	Y  a  g  i  N.,  Means  to  Kill  or  Remove  Parasitic
Dipteran  larva  by  Their  Negative  Oscillotropism,
Proc.  Imp.  Acad.  Tokyo,  13,  165  (1937).

628
 Библиография
 2187. 	Yamaha  G.,  U  e  d  a  R.,  Uber  den  Einflufi
 der  Ultraschallwellen  auf  die  Wurzelspitzenzellen
von  Vicia 	Faba  L. 	Ein 	Orientierungsversuch,
 Cytologica,  Tokyo,  9,  524  (1939).
 2188. 	Yawoi  H.,  Nakahara  W.,  Effect  of  Short
 Exposure  to  Supersonic  Waves  on  Vaccine  Virus
and  Some 	Bacteria, 	Japan  Journ.  Exp. 	Med.,
 12,  131  (1934).
 2189. 	Y  e  a  g  1  e  у  H.  L.,  An  Apparatus  for  Obtaining
High  Precision  Supersonic  Data,  Phys.  Rev.  (2),
45,  749  (1934).
 2190. 	Yeagley  H.  L.,  A  Triple-Quartz  Plate  Super¬
sonic  Generating  and  Receiving  System,  Rev.  Sci.
Instr.,  6,  148  (1935).
 2191. 	Yen  A. 	H.  C.,  S 	z  u-C 	h  i  h  Liu, 	Effect
 of  Supersonic  Waves  on  Bacteria,  Proc.  Soc.  Exp.
Biol.  a.  Med.,  31,  1250  (1934).
 2192. 	Y  о  s  i  о  к  a  К.,  Sound  Velocity  on  Heavy  Water
and  Compressibility,  Sci.  Pap.  Inst.  phys.  chem.
Res.  Tokyo,  34,  843  (1938).
 2193. 	Y  о  s  i  о  к  a  К.,  On  the  Supersonic  Wave  Gene¬
rator,  Sci.  Pap.  Inst.  Phys.  Chem.  Res.  Tokyo,
36,  No.  915;919  (1939);  Beilage  Bull.  Abstracts,
 18, 	37  (1939).
 2194. 	Y  os  i  ok  a  K.,On  the  Supersonic  Wave  Generator
and  Methods  of  Increasing  the  Output  of  Quartz
Generators,  Journ.  of  Phys.  Japan,  14,  4  (1941).
 2195. 	Young  R.  W.,  Image  Interference  in  the  Pre¬
sence  of  Fraction,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 19, 	1  (1947).
 2196. 	Young  W.  Т.,  К  e  r  s  t  e  n  H.,  An  Effect  of
Ultrasonic  Radiation  on  Electrodeposits,  Journ.
Chem.  Phys.,  4,  426  (1936).
 2197. 	Zachoval  L.,  La  dispersion  des  ondes  ultra-
sonores  dans  l'huile  de  ricin,  Compt.  Rend.,  208,
265  (1939).
 2198. 	Zachoval  L.,  Sur  la  dispersion  des  ultrasons
dans  les  liquides,  Journ.  phys.  et  rad.  (7),  10,
350  (1939).
 2199. 	Z  a  r  t  m  a  n  n  I.  F.,  A  Precision  Ultrasonic
Interferometer,  Phys.  Rev.  (2),  71,  479  (1947).
 2200. 	Zartmann  I.  F.,  Hu  b  hard  J.  C.,
A  Fixed  Path  Acoustic  Interferometer  for  the
Study  of  Matter,  Phys.  Rev.  (2),  53,  944  (1938);
Bull.  Amer.  Phys.  Soc.,  13,  39  (1938).
 2201. 	Zartmann  I.  F.,  Smith  F.  H.,  Absorp¬
tion  of  Supersonic  Waves  in  Gases,  Phys.  Rev.
(2),  58,  208  (1940).
 2202. 	Z  a  z  e  к  A.,  P  e  t  r  z  i  1  к  a  V.,  Radial  and  Tor¬
sional  Vibrations  of  Annular  Quartz  Plates,  Phil.
Mag.  (7),  24,  164  (1938).
 2203. 	Z  e  i  В  E.,  Ober  Linsenveranderungen  an  heraus-
genommenen  Rinderlinsen  durch  Ultraschallein-
wirkung,  Arch.  Opht.,  139,  301  (1938).
 2204. 	Zernov  W.,  Uber  absolute  Messungen  der  Schall-
intensitat,  Ann.  d.  Phys.  (4),  21,  131  (1906).
 2205. 	Zickendraht  H.,  Ober  schallempfindliche
Flammen,  Helv.  phys.  Acta,  5,  317  (1932).
 2206. 	Zickendraht  H.,  Elektrische  Untersuchun-
gen  an  schallempfindlichen  Flammen,  Helv.  phys.
Acta,  14,  132  (1941).
 2207. 	Zickendraht  H.,  Uber  schallempfindliche
Flammen,  Helv.  phys.  Acta,  14,  195  (1941).
 2208. 	Zschirnt  H.  H.,  Ein  mittels  Lichtbogenge-
nerators  betriebener  Ultraschallsender,  Zs.  Hoch-
frequenztechn.,  60,  126  (1942).
 2209. 	Z  u  h  1  к  e  H.,  Eine  objektive  Methode  zur  Mes-
sung  Langen  hochfrequenter  Schallwellen,  Ann.
d.  Phys.  (5),  21,  667  (1935).
 2210. 	Цветков  В.,  Миндлина  А.,  Мака¬
ров  Г.,  см.  [2076].
 2211. 	Z  wicker  В.,  Elastische  Untersuchungen  an
NH4H2P04  und  KH4PO2,  Helv.  phys.  Acta,  19,
3  (1946).
 2212. 	Z  w  i  k  k  e  r  G.,  Trillende  kwarts-kristallen  en
hun  toepassing  in  de  ultra-acoustiek,  Nederl.
Tijdschr.  Natuurk.,  8,  311  (1941);  Tijdschr.
Nederl.  Radiogen,  9,  107  (1941).
 II.  РАБОТЫ,  ДОБАВЛЕННЫЕ  В  ШЕСТОМ  ИЗДАНИИ  КНИГИ
 а. 	Книги  и  обзоры  по  ультразвуку
и  его  применениям
 2213. 	Arrarte  P.  R.,  Salzberger  М.,  Ultrasonidos,
Arch.  Urug.  Med.,  37,  262  (1950).
 2214. 	Baud  R.  V.,  Uber  die  physikalischen  Grundla-
 gen  des  Ultraschalles  und  seine  Anwendung  im
Materialpriifwesen,  Schweiz.  Bauztg.,  66, 	185,
 215  (1948).
 2215. 	Baud  R.  V.,  Anwendung  des  Ultraschalls,
Schweiz.  Apothekerztg,  89,  365  (1951).
 2216. 	Bergmann  L.,  Bericht  uber  auslandische
Ultraschallarbeiten,  Der  Ultraschall  in  der  Medi-
zin  (Kongrefibericht  der  Erlanger  Ultraschallta-
gung  1949),  S.  13.
 2217. 	Bergmann  L.,  Anwendung  von  Ultraschall
bei  der  Werkstoffprufung,  Zs.  VDI,  92,  711  (1950).
 2218. 	Bergmann  L.,  Die  Bedeutung  des  Ultraschalls
fur  die  Biologie,  Microkosmos,  40,  160  (1951).
 2219. 	Bergmann  L.,  Ultraschall  in  Wissenschaft
und  Technik,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  97
 (1950).
 2220. 	Bergmann  L.,  Zerstorungsfrei  Werkstoff-
priifung  mittels  Ultraschall,  Industrie-Anzeiger
(Essen),  78,  346  (1951).
 2221. 	Bergmann  L.,  Ultraschall  und  seine  Anwen¬
dung  in  der  Technik,  Umschau,  51,  723  (1951).
 2222. 	Bock  A.,  Technische  toepassing  van  ultra  sonor
gelind,  Techn.  Wetenschapp.  Т.,  18,  99  (1949).
 2223. 	Born  N.,  Physikalische  Grundlagen  des  Ultra¬
schalls,  Strahlentherapie,  79,  513  (1949).
 2224. 	Bouillon  H.,  Les  applications  industrielles
des  ultrasons,  Techn.  Human.  Belg.,  46,  287
(1949).
 2225. 	В  r  a  d  f  i  e  1  d  G.,  International  Convention  on
Ultrasonics.  Nature,  166,  143  (1950).
 2226. 	В  r  a  d  f  i  e  1  d  G.,  Rome  Ultrasonic  Convention,
Electronic  Eng.,  22,  391  (1950).
 2227. 	Bradish  C.  J.,  Ultrasonics,  Methods  and
Applications,  Chem.  Prod.,  10,  Nov.—Dec.,  3
(1946).
 2228. 	В  u  g  a  r  d  P.,  Les  ultra-sons,  Atomes,  4,  199
(1949).
 2229. 	Burgard  P.,  Les  ultra-sons,  Leurs  effets
biologiques,  Atomes,  5,  3  (1950).
 2230. 	Carlin  B.,  Ultrasonics,  New  York,  1949.
 2231. 	Conley  P.,  Ultrasonics  in  Industry,  Westing-
house  Eng.,  11,  132  (1951).
 2232. 	Curry  В.,  H  s  i  E.,  Bibliography  on  Superso-
nics  or  Ultrasonics,  Oklahoma  Agr.  Mech.  Coll.,
Research  Foundation,  Oklahoma,  1949.
 2233. 	Czerlinsky  E.,  Vom  Ultraschall,  Allgem.
Rundfuktechn.,  2,  76  (1950).
 2234. 	E  i  с  h  I  e  r  W.,  Ultraschall,  Urania,  14,  134  (1951).

Библиография
 629
 2235. 	Эльпинер  И.  Е.,  Ультразвуковые  волны
в  биологии  и  медицине,  Усп.  соврем,  биол.,  25,
161  (1948).
 2236. 	Federici  М.,  Acustica  subacquea  ed  utlra-
suoni,  Soc.  Ed.  Intern.,  Torino,  1947.
 2237. 	Fischer  H.,  Ultraschall,  Elektrotechniker,  1,
131,  171  (1949).
 2238. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Le  applicazioni  degli  ultra¬
suoni  Riv.  del  Nuovo  Cimento,  3,  113  (1947).
 2239. 	Grabar  P.,  Rouyer  М.,  Sons  et  ultrasons,
Ann.  de  l'Inst.  Pasteur,  71,  154  (1945).
 2240. 	Hern  bergB.,  Ultraljud,  Dess  tekniska  anvand-
ningsomraden,  Industritidningen  Norden,  79,  55
 (1951).
 2241. 	H  e  n  n  e  у  К.,*  Supersonics  at  work,  Sci.  Amer.,
171,  10  (1944).
 2242*.  Hintzelmann  U.,  Der  augenblickliche
Stand  der  Ultraschall-Therapie,  Schweiz,  med.
Wschr.,  79,  759  (1949).
 2243.  H  i  p  p  a  u  f  E.,  Ultraschall,  eine  Einfiihrung,
Wien,  1951.
 2244*.  HochmithH.,  Heilmittel  Schall;  seine  Anwen-
dungen  in  der  Medizin,  Med.  Techn.,  3,  245  (1949).
 2245. 	H  liter  Th.,  Moderne  Ultraschalltechnik,  Elek-
trotech.  Zs.  (ETZ),  70,  365  (1949).
 2246. 	J  а  с  у  w  e  s  H.,  Ultraschall,  Biol.  Wirkung  Kurz-
wellen,  Amer.  Soc.  Brass.  Enseignement  Profess.,
47,  267  (1938).
 2247. 	J  u  p  e  J.  H.,  Ultrasonics,  A  brief  survey,  Elect¬
ronic  Eng.,  21,  422  (1949).
 2248. 	Kaiser 	R., 	Physik  und 	Technik 	des 	Ultra-
 schalls,  Nachrichtentechnik,  2,  2  (1952).
 2249*.  К  i  e  n  i  t  z  P.,  La  terapeutica  con  el  ultrasonido,
Buenos  Aires,  1952.
 2250*.  Koeppen  S.,  Die  Anwendung  des  Ultra-
schalls  in  der  Medizin,  Stuttgart,  1951.
 2251*.  К  о  p  e  с  e  k  F.,  Der  Ultraschall  in  der  Biologie
und  Medizin,  Radio-Welt,  Austria,  3,  35,  52,  70
 (1948).
 2252. 	Laufer 	R., 	Ultrasonics, 	Physics 	Today,  3,
 No.  8,  8  (1950).
 2253. 	L  a  u  f  e  r  A.  R.,  Latest  Developments  in  Ultra¬
sonics,  Electronics,  24,  No.  3,  82  (1951).
 2254. 	Lindstrom  O.,  Ultra!  judet  inom  kemisk
teknik,  Teknisk  Tidskrift,  81,  595  (1951).
 2254a.  Mason  W.  P.,  Electromechanical  Transducers
in  Wave  Filters,  New  York,  1950.
 2255. 	Mason  W.  P.,  Piezoelectric  Crystals  and  their
 Application 	to 	Ultrasonics, 	New  York, 	1950.
 [См.  перевод:  Мэзон  У.,  Пьезоэлектрические
крис!аллы  и  их  применение  в  ультраакустике,
М.,  1952].
 2256. 	Mende  Н.,  Ultraschallwellen,  Radio-Amateur,
 16, 	573  (1939).
 2257. 	Meyer  F.  О.  W.,  Neue  Fortschritte  in  der
Verwendung  des  Ultraschalls,  Die  Pharmazie,  5,
477  (1950).
 2258. 	M  о  n  a  h  a  m  M.  J.,  Ultrasonics,  New  Research
Tool,  Daint  Oil  Chem.  Rev.,  112,  19,  35,  38  (1949).
 2259*.  Moncke  CL,  Ultraschall  und  Medizin,  Das
Deutsche  Gesundheitswesen,  4,  4  (1949).
 2260*.  Nipperdey  W.,  Ultraschall-Therapie,
Arztl.  Wschr.,  4,  577  (1949).
 2261. 	N  о  1  t  i  n  g  k  В.  E.,  Ultrasonics  in  the  Chemica
and  Allied  Industries,  Chemist,  a.  Druggist,
Export  Rev.,  10  (1949).
 2262. 	N  о  1  t  i  n  g  k  В.  E.,  La  ultrasonica  en  las  indu-
strias  quimicas  у  afines,  Rev.  Telegr.  Argentina,
 38, 	273  (1950)/
 2263. 	Pohlman  R.,  Die  Ultraschalltherapie,  Bern,'
1951.
 2264*.  P  о  n  z  i  о  М.,  Sacer  dote  G.,  Ultrasuoni
in  Medicina,  Turin,  1952.
 2265.  Richardson  E.  G.,  Ultrasonic  Physics,
London,  1952.
 2266*.  Rienzo  S.,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,
Prensa  med.  argent.,  37,  45  (1950).
 2267.  S  a  t  a  N.,  Phonochemie  und  Phonokolloidik,
Tokio,  1948.
 2268*.  Schumacher  W.,  .Ultraschall  und  seine
Anwendung  in  der  Medizin,  Wiss.  Ann.,  1,  147
 (1952).
 2269. 	Skudrzyk  E.,  Der  Ultraschall,  Elektrotechn.
 u. 	Maschinenbau,  67,  76  (1950).
 2270. 	Vigoureux  P.,  Ultrasonics,  London,  1950.
 2271. 	Vigoureux  P.,  Booth  C.  F.,  Quarz
Vibrators  and  their  Applications,  London,  1950.
 2272. 	Why  mark  R.  R.,  Ultrasonics,  Electr.  Rev.,
144,  610  (1949).
 2273. 	W  i  1  1  r  i  с  h  H.  O.,  Anwendung  von  Ultraschall,
Welding,  18,  61  (1950);  Australas*  Eng.,  77  (1950).
 б. 	Работы  по  отдельным  вопросам
 2274. 	Ackelsburg  M.  R.,  Coagulation  by  Ultra¬
sonics,  City  Coll.  Vector  (N.  Y.),  13,  92  (1949).
 2275. 	Ackermann  E.,  The  Maximum  Pressure
for  Cavitation  in  Biological  Suspensions,  Phys.
Rev.,  79,  231  (1950).
 2276. 	Ackermann  E.,  Vibrating  Plate  Transducers
for  Frequency  Studies  of  the  Breakdown  Rate
of  Biological  Cells,  Rev.  Sci.  Instr.,  22,  649  (1951).
 2277. 	Ackermann  E.,  Reconant  Effects  of  Mam¬
malian  Erythrocytes  in  Ultrasonic  Fields,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  118  (1952).
 2278. 	Acoustic  Laboratory,  Pennsylvania  State  College,
Atmospheric  Physics  and  Sound  Propagation,
Final  Report  for  Period  of  Juli  1,  1945  to  May  20,
 1950.
 2279*.  Adam  A.,  Erste  Versuche  einer  Ultraschall-
behandlung  im  Kindesalter,  Mschr.  Kinderheilkun-
de,  97,  391  (1949).
 2280*.  Adam  A.,  Ultraschallbehandlung  im  Kin*
desalter,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin*
 1, 	274  (1949).
 2281. 	Adam  М.,  La  mesure  des  epaisseurs  par  les
ultrasons,  Nature,  Paris,  235  (1946).
 2282. 	Adams  С.  E.,  Acoustical  Absorption  and  Mole¬
cular  Theory,  Amer.  Juorn.  Phys.,  18,  318  (1950).
 2283. 	A  d  d  о  ms  J.  N.,  Boston  Meeting  to  Faeture
Ultrasonics  and  Fluidzation,  Chem.  Eng.  Progr.
 46, 	13,  16  (1950).
 2284. 	Adlassing  K-,  Foglar  O.,  Die  Unter-
suchung  von  pulver-metallurgischen  Produkten
aus  Cu,*  Mo  und  W  mit  Hilfe  von  Ultraschall-
und  Leitfahigkeitsmessungen,  Radex  Rdsch.,  79
(1950).
 2285. 	Adolph  R.,  Kneser  H.  O.,  Anwendungen
der  Impuls-Methode  auf  Physikalische  Probleme,
Zs.  engew.  Phys.,  1,  382  (1949).
 2286. 	Adolph  R.,  Kneser  H.  O.,  Schulz  I.,
Die  Eigenfrequenzen  zylindrischer  Stahlstabe,
Ann.  d.  Phys.  (6),  8,  99  (1950).
 2287. 	Aggarwal  R.  R.,  Diffraction  of  Light  by
Ultrasonic  Waves.  (Deduction  of  the  Different
Theories  from  the  Generalised  Theory  of  Raman
and  Nath),  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A31,  417
 (1950).

630
 Библиография
 2288.
 2289.
 2290.
 2291.
 2292.
 2293.
 2294.
 2295.
 2296.
 2297.
2298*
 2299.
 2300.
 2301.
 2302.
2303*.
 2304*.
 2305*
 2306*.
 2307.
 2308.
 Aggarwal  R.  R.,  Diffraction  of  Light  by
Ultrasonic  Waves,  Journ.  Sci.  Ind.  Res.,  9B,  110
 (1950),
 Aggarwal  R.  R.,  Intensity  Expressions  for
the  Diffraction  of  Light  by  an  Amplitude  Modu¬
lated  Ultrasonic  Beam,  Acustica,  2,  20  (1952).
Aggarwal  R.  R.,  Pancholy  М.,  Part'
hasarathy  S.,  Diffraction  of  Light  by
Amplitude  Modulated  Ultrasonic  Beam,  Journ.
Sci.  lndustr.  Res.  9B,  107  (1950).
 Aggarwal  R.  R.,  Parthasarathy  S.,
Diffraction  of  Light  by  Two  Ultrasonic  Waves,
Acustica,  1,  74  (1951).
 A  h  i  e  r  Ch.  G.,  В  u  f  f  e  t  P.,  Method  and*Means
for  Phase  and  Frequency  Modulation,  Amer.  pat.
No.  2581780  (1946).
 A  к  i  у  a  S.,  Nomoto  О.,  О  к  u  i  S.,  The
Action  of  Supersonic  Waves  on  High  Molecular
Compounds,  I,  Journ.  Pharmac.  Soc.  Japan,  69,
133  (1949).
 Akiya  S.,  Nomoto  O.,  Okui  S.,  Effects
of  Supersonic  Waves  and  Nitrous  Acid  on  the  Pro¬
duction  of  Colloidal  Sulfur,  Juorn.  Pharmac.  Soc.
Japan,  69,  500  (1949);  Science,  112,  463  (1950).
Akiya  S.,  Okui  S.,  Promotion  of  Chemical
Reactions  by  Supersonic  Waves,  I,  Journ.  Pharmac.
Soc.  Japan,  71,  182  (1951).
 Akiya  S.,  Okui  S.,  Action  of  Supersonic
Waves  on  High  Molecular  Compounds,  II,  Journ.
Pharmac.  Soc.  Japan,  71,  416  (1951).
 Akiya  S.,Okui  S.,  Kobo  B.,  On  the  Muta¬
tion  of  Penicillium  by  Ultrasonic  Radiation,
Penicillin  (Japan),  2,  420  (1949).
 .  Albers  H.,  Zyklusstorungen  durch  Ultra¬
schall,  Geburtshilfe  u.  Frauenheilkunde,  11,  1006
 (1951).
 Alexander  P.,  Powerful  Acoustic  Waves,
Research,  London,  3,  68  (1950).
 Alexander  P.,  Emulsification  with  Acoustic
Waves,  Manifact.  Chemist,  pharmac.  fine  chem.
Trade  Journ.,  22,  5  (1951);  Paint  Manufact.,  21,
 157 	(1951).
 A  1  g  a  r  W.  H.,  G  i  e  r  t  z  H.  W.,  Faserstruk-
tur  und  Zellstoffeigenschaften,  2.  Mitt.  Der  Ein¬
fluB  der  Ultraschallbehandlung  auf  die  Holzzel-
lulosefasern,  Svensk.  Papperstidn.,  54,  693  (1951).
А  л  и  з  а  д  e  3.  И.,  Новые  магнитострикционные
сплавы  Fe-Pd  и  Ni-Pd,  ДАН  СССР,  73,  79  (1950).
 .  Allegranza  A.,  S  с  а  1  t  г  i  n  i  G.  С.,
Ipolisi  e  testicoli  di  ratti  albini  in  seguito  ad
applicazione  di  ultrasuoni  i  corrispondenza  delle
borse  scrotali,  Biologica  Latina,  3,  377  (1950).
 ,  Allegranza  A.,Scaltrini  G.  C.,  Effetti
distruttiri  degli  ultrasuoni  sulla  cute,  sui  muscoli,
sul  fegato  e  sullo  stomaco  di  cavia,  Biologica
Latina,  3,  476  (1950).
 .Allegranza  A.,  Scaltrini  G.  C.,
Effetti  dell’applicazione  degli  ultrasuoni  sull’ad-
dome  di  cavia,  Boll.  Soc.  Ital.  Patologia,  1,  59
(1950).
 Allegranza  A.,  Z  u  b  i  a  n  i  A.,  Studi
sulla  applicazione  degli  ultrasuoni  al  sistema  ner-
voso  centrale,  Boll.  Soc.  Ital.  Patologia,  1,  54
(1950).
 Allegretti  L.,  Determinazione  di  costanti
elastiche  di  vetro  d’ottica  col  metodo  di  Hiede¬
mann,  Ric.  Sci.,  1&,  995  (1948).
 Altenburg  K.,  Zwischenmolekulare  Krafte
und  Molektilbau,  Kolloid.  Zs.,  118,  156  (1950).
 2309. 	Altenburg  K-,  Die  Moglichkeiten  der  Kon-
stitutionsbestimmung  organischer  Flussigkeiten
aus  physikalischen  Eigenschaften  insbesondere  den
Kohasionskraften,  Kolloid.  Zs.,  119,  38  (1950).
 2310. 	Altenburg  K.,  Zur  molekular-kinetischen
Auffassung  der  Flussigkeiten,  Kolloid.  Zs.,  117,
153  (1950).
 2311. 	Altenburg  K-,  Ultraschallgeschwindigkeit
und  Molekiilstruktur,  Zs.  phys.  Chem.,  195,  145
(1950).
 2312. 	Altenburg  K.,  Der  Einfluss  des  Ultraschalls
auf  die  Fliissigkeitsstruktur,  Kolloid.  Zs.,  116,
 170 	(1950).
 2313. 	A  1  t  e  n  b  u  r  g  K.,  Die  Druckabhangigkeit  der
Ultraschall-Geschwindigkeit  in  Flussigkeiten,  Kol¬
loid.  Zs.,  122,  35  (1951).
 2314’.  Altenburg  K-,  Der  formale  Zusammenhang
zwischen  der  atomistischen  Theorie  der  Schallaus-
breitung  in  Flussigkeiten  und  Problemen  der
Elektrotechnik—insbesondere  der  Vierpoltheorie,
Frequenz,  5,  285  (1951).
 2315. 	Altenburg  K-,  Dorr  G.,  Der  Einfluss  von
Ultraschall  auf  die  elektrische  Leitfahigkeit  von
Kupfersulfat-  und  Bleinitratlosungen,  Zs.  phys.
Chern.,  200,  158  (1952).
 2315a.  Altenburg  K-,  KastnerS.,  Demodula¬
tion  von  Ultraschallwellen  in  Flussigkeiten,  Ann.
d.  Phys.  (6),  11,  161  (1952).
 2316. 	Altrichter  F.,  Biologische  Versuche  im  ste¬
henden  Wellenfeld  mit  einem  30  kHz  Magneto-
striktionssender  und  Vergleich  der  -Wirksamkeit
der  Frequenzen  30  und  80  kHz,  Dissertation  Erlan¬
gen,  1950.
 2317. 	Anderson  D.  V.,  Reflection  of  a  Pulse  by  a
Concave  Paraboloid,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 24, 	324  (1952).
 2318. 	Anderson  N.  S.,  Delsasso  L.  P.,  Pro¬
pagation  of  Sound  in  Carbon  Dioxyde  Near  the
Critical  Point,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,
423,  629  (1951).
 2319. 	Anderson  P.  W.,  Theory  of  Ferroelectric
Behavior  of  Barium  Titanate,  Ceramic  Age,  57,
29  (1951).
 2320*.  Anderson  T.  P.,  W  a  k  i  m  K-  G.,  Her¬
rick  J.  F.,  Bennett  W.  A.,  Krusen
F.  H.,  An  Experimental  Study  of  the  Effects  of
Ultrasonic  Energy  on  the  Lower  Part  of  the  Spinal
Cord  and  Peripheral  Nerves,  Arch.  Phys.  Med.,
 32, 	71  (1951).
 2321. 	Andrade  E.  N.  da  C.,  The  Sensitive  Flame,
Proc.  Phys.  Soc.,  53,  329  (1941).
 2322. 	A  d  r  e  a  e  J.  H.,  Lamb  J.,  Ultrasonic  Rela¬
xation  Processes  in  Pure  Liquids,  Proc.  Phys.
Soc.,  B64,  1021  (1951).
 2323. 	A  g  e  1  e  t  t  i  G.  В.,  С  а  с  с  i  a  G.  G.,  Al  di  la  della
soglia  audi+iva,  gli  ultrasuoni,  Rad.  Ind.,  12,
491  (1949).
 2324. 	Angerer  O.  A.,  Erste  orientierende  Versuche
an  einem  30  kHz-Magnetostriktionssender,  Disser¬
tation,  Erlangen,  1948.
 2325. 	Angerer  O.  A.,  Zur  Frage  der  wirksamen  Kom-
ponente  von  Ultraschall,  Naturwiss.,  36,  217  (1949).
 2326. 	Angerer  O.  A.,  Beobachtungen  in  stehenden
Ultraschall-Wellenfeld,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.
No.  2,  133  (1950).
 2327*.  Angerer  О.  A.,  В  arth  G.,  Bruns  G.,
Die  Ultraschallreaktion  an  promitiv  gebauten
Tieren  bei  mikroskopischer  Untersuchung,  Arztl.
Forsch.,  5,  118,  (1951).

Библиография
 631
 2328*.  Angerer  О.  A.,  Barth  G.,  Giittner
W.,  Uber  den  Wirkungsmechanismus  biologischer
Ultraschallreaktionen.  Die  Frequenzabhangigkeit
der  Ultraschallhamolyse  bei  verscheidenen  Erythro-
zytengrofien,  Srahlentherapie,  84, 	601 	(1951).
 2329*.  AngererO.  A.,  В  art  h  G.,  W  i  nkler  G.,
Obel  den  Wirkungsmeschanismus  biologischer
Ultraschallreaktionen  (Der  Frequenzeinfluss  auf
die  Ultraschallhamolyse),  Strahlentherapie,  82,
461  (1950).
 2330*.  Angerer  O.  A.,  Streibl  F.,  Die  Ultra-
schalltherapie,  ihr  Wesen  und  ihre  Bedeutung
fiir  die  Praxis,  Zs.  gesamt.  innere  Med.  u.  Grenz-
geb.,  7,  101  (1952).
 2331.  Angerer  O.  A.,  Streibl  F.,  Beobach-
tungen  in  stehenden  Ultraschallwellenfeldern,
Umschau,  52,  300  (1952).
 2332*.  A  n  g  e  r  e  r  O.  A.,  Streibl  F.,  Wach-
s  m  a  n  n  F.,  Untersuchungen  in  stehenden  Ultra-
schallfeldern,  Arztl.  Forsch.,  5,  123  (1951).
 2333*.  A  n  s  t  e  t  t  P.,  60  cas  d’asthme  traites  par  les
ultrasons,  Lyon  medical,  26—27  Juni,  1948.
 2334.  Anstett  P.,  Die  Ergebnisse  der  Ultraschall-
behandlung  beim  Asthma,  Der  Ultraschall  in
der  Medizin,  1,  288  (1949).
 2335*.  A  г  a  к  a  w  a  S.,  Ober  die  zerstorende  Wirkung
von  Ultraschall-  und  Ultrakurzwellen  auf  Warm-
bliiter,  Zs.  Japan  physiol.  Ges.,  5  (1940).
 2336*.  A  r  a  i  М.,  Das  mit  Ultraschall  behandelte  he-
molytische  Toxin  der  Pneumokokken,  Japan  Journ.
exp.  Med.,  21,  1340  (1940).
 2337. 	Arenberg  D.  L.,  Compressional  Wave  De¬
lay  Means,  Amer.  pat.  No.  2505515  (1950).
 2338. 	Arenberg  D.  L.,  Delay  Means,  Amer.  pat.
No.  2512130  (1950).
 2339. 	Arenberg  D.  L.,  Determination  of  Elastic
Constants  in  Single  Crystals  with  Special  Reference
to  Silver  Chloride,  Journ.  Appl.  Phys.,  21,  941
 (1950).
 2340. 	Arnold  F.  М.,  Cartridge  Case  Inspection  by
Reflectogage,  Metal  Progr.,  55,  320  (1949).
 2341  *.  A  s  с  h  e  G.,  Experimentelle  Untersuchungen
iiber  den  EinfluB  des  Ultraschalls  auf  die  Friihent-
wicklung  befruchteter  Amphibieneier,  Strahlenthe¬
rapie,  80,  591  (1949).
 2342. 	A  s  t  о  1  f  i  E.,  Hastening  and  Improvement
of  Sugar  Crystallization,  Ital.  pat.  No.  440737
 (1948).
 2343. 	Atkins  K-  R.,  Chase  С.  E.,  Ultrasonics
in  Liquid  Helium,  Colloquium  over  Ultrasonore
Trillingen,  Brussell,  1951,  Kon.  VI.  Acad.  Weten.
Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  S.  270.
 2344.  Atlas-Werke, 	Bremen,  Lamellierter  Magne-
tostriktionsschwinger  und  Verfahren  zur  Her¬
stellung  desselben,  DRP  Nr.  736815,  1941.
 2345. 	Atias-Werke,  Bremen,  Magnetostriktiver  Schwin-
ger,  DRP  Nr.  814529,  1949.
 2346. 	Atlas-Werke,  Bremen,  Trichter  insbesondere  fiir
Ultraschallsirenen,  DBP  Nr.  823716,  1950.
 2347. 	Atlas-Werke,  Bremen,  Sirene,  Insbesondere  zur
Erzeugung  von  Ultraschall,  DBP  Nr.  823717,  1950.
 2348. 	Atlas-Werke,  Bremen  (Erf.  H.  Kietz),  Altern  von
Garungsessig  durch  Beschallen,  DBP  Nr.  817438,
 1948.
 2349. 	Atlas-Werke,  Bremen  (Erf.  W.  Kunze),  Beschal-
lung  von  Fliissigkeiten  besonders  zur  Alterung  von
Alkoholischen  Getranken,  DBP  Nr.  830039,  1950.
 2350*,  Attinger  E.,  Quelques  apercus  sur  l’ultra-
sons  en  Allemagne,  Paris  Medical,  40,  480  (1949).
 2351. 	Audouin  A.,  Greco  O.,  Essais  de  trai-
tement  de  l’aluminate  de  sounde  a  l’aide  des  ultra-
sons.  Centre  National  de  la  Recherches  scienti-
fiques  industrielles  et  maritimes  des  Marseille,
Note  181,  1948.
 2352. 	Audouin  A.,  Levavasseur  G.,  Essais
d’emulsion  des  huiles  vegetales  au  moyen  des
ultra-sons.  Centre  des  Recherches  scientifiques
industrielles  et  maritimes  des  Marseille,  Note
168,  1948.
 2353. 	Audouin  A.,  Levavasseur  G.,  Essais
d’emulsion  des  huiles  vegetales  au  moyen  des
ultrasons,  Olegineux,  4,  95  (1949).
 2354. 	Audouin  A.,  Levavasseur  G.,  Ultra-
schallemulgierung  von  Pflanzenolen,  Food,  18,
190  (1949).
 2355*.  Aue  A.,  Zur  Ultraschall-Therapie,  Wien.  med.
Wschr.,  100,  759  (1950).
 2356. 	Auerbach  R.,  Oberflachenspannung  und
 Schallgeschwindigkeit,  Experientia,  4, 	473
 (1948).
 2357. 	Auerbach  R.,  Moglichkeiten  einer  Akusto-
chemie,  Chemie-Ingenieur  Technik,  23,  1  (1951).
 2358. 	Auerbach  R.,  Schallwellen  als  stationar-dis-
perse  Systeme,  Kolloid.  Zs.,  119,  166  (1950).
 2359. 	Auerbach  R.,  Ober  konzentrierte  Galler-
ten,  Kolloid.  Zs.,  124,  44  (1951).
 2360. 	Auerswald  W.,  Bornschein  H.,
Elektrophoretische  Untersuchungen  zur  Frage  der
Ultraschallwirkung  auf  Serumproteine  bei  tiefen
Temperaturen,  Naturwiss.,  37,  524  (1950).
 2361. 	AwataniJ.,  Otsuka  H.,  Measurement  of
the  Intensity  of  High  Frequency  Sound  Waves  by
Principle  of  Similarity,  Mem.  Res.  Inst.  Acoust.
Sci.  Osaka,  1,  54  (1950).
 2362. 	Baccaredda  М.,  La  velocita  degli  ultra¬
suoni  nelle  soluzioni  aequose  di  formaldeide,  Gazz.
Chim.,  Ital.,  78,  735  (1948);  Ric.  Sci.,  20,  321
 (1950).
 2362a.  Baccaredda  М.,  Relazione  tra  velocita
ultrasonora  molecolare  e  paracoro  negli  idrocar-
buric  e  alcune  sue  applicazioni,  Chimic  e  Industria,
 32, 	155  (1950).
 2363. 	Baccaredda  М.,  Velocita  ultrasonora  mole¬
colare  e  isomeria,  Ric.  Sci.,  19,  358  (1949).
 2364. 	Baccaredda  М.,  Velocita  ultrasonore  e  comp¬
ressibility  adiabatica  in  alcuni  derivati  bsnzenici
bisostituiti  isomeri,  Acc.  Naz.  Lincei,  Atti,  6,
 466 	(1949).
 2365. 	Baccaredda  М.,  Baldacci  R.,  Da-
n  u  s  s  о  F.,  Die  Ultraschallgeschwindikeit  in
konzentrierten  Losungen  spannungsaktiver  Stoffe,
Ann.  Chimica,  40,  411  (1950).
 2366. 	Baccaredda  М.,  Beati  E.,  Velocita
ultrasonora  e  compressibility  adiabatica  nell’a-S-^-
esaclorocicloesani  alio  stato  fuso,  Ris.  Sci.,  20,
133  (1949).
 2366a.  Baccaredda  М.,  Pino  P.,  La  velocita
degli  ultrasuoni  in  alcuni  composti  carbnilici  e  car-
bossilici,  Gazz.  Chim.  Ital.,  81,  205  (1951).
 2367. 	В  a  с  с  h  i  G.,  Directional  Characteristic  of  a
Cylindrical  Acoustic  Radiator  with  a  Conical
Reflector,  Alta  Frequenza,  17,  74  (1948).
 2368. 	В  a  с  h  e  г  K-,  Ober  die  Bestimmung  der  ela¬
stischen  Konstanten  von  Gesteinen  mit  Ultra¬
schall,  Zs.  Erdol  und  Kohle,  2,  125  (1949).
 2369. 	Bachner  H.,  Uber  die  wachstumsfordernde
Wirkung  des  Ultraschalls  auf  Erbsenkeimlinge,
untersucht  am  Langenwachstum  und  an  Hand

632
 Библиография
 histologischer  Untersuchungen,  Dissertation,  Er¬
langen,  1950.
 2370*.  В  a  d  t  к  e  G.,  Ultraschallbehandlung  des  Auges,
Monatsbl.  f.  Augenheiklunde,  114,  193  (1949).
 2371*.  В  a  d  t  к  e  G.,  Ultraschallwellenwirkung  am
Auge,  Arch.  phys.  Therap.,  2,  119  (1950).
 2372. 	Baerwald  H.  G.,  Berlincourt  D.  A.,
Electromechanical  Response  and  Dielectric  Loss
of  Prepolarized  Barium  Titanat  Ceramics  under
Maintained  Electric  Bias,  Journ.  Actpust.  Soc.
Amer.,  24,  457  (1952).
 2373. 	В  a  i  1  i  t  i  s  E.,  Hagen  C.,  Rust  H.  H.,
Untersuchungen  iiber  den  Ablauf  von  Teilvor-
gangen  bei  der  Magnetostriktion,  Zs.  angew.
Phys.,  4,  284  (1952).
 2374. 	Bakanowski 	A.  F.,  Lindsay 	R. 	B.,
 A  Crystal  Pick-up  for  Measuring  Ultrasonic  Wave
Velocity  and  Dispersion  in  Solid  Rods,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  14  (1950).
 2375. 	Baker  W.  H.,  Supersonic  Radar  Trainer  Sig¬
nal  Reflecting  Prism  and  Altitude  Ring  Suppres¬
sor,  Amer.  pat.  No.  2510947  (1950).
 2376. 	Baldes  E.  J.,  Nelson  P.  A.,  Herrick
J.  F.,  An  Experimental  Study  of  Temperatures
Produced  by  Ultrasonic  Radiations  in  Bone  Mar¬
row,  Bone  and  Adjacent  Tissues,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  22,  682  (1950).
 2377*.  Ballantine 	H.  Т.,  Jr.,  Bolt 	R. 	H.,
 Hue  ter  T.  F., 	Ludwig  G.  D., 	On 	the
 Detection  of  Intracranial  Pathology  by  Ultra¬
sound,  Science,  112,  525  (1950).
 2378. 	Ballou  J.  W.,  Smith  J.  C.,  Dynamic
Measurements  of  Polymer  Physical  Properties,
Journ.  Appl.„  Phys.,  20,  493  (1949);  Phys.  Rev.,
 75, 	1284  (1949).
 2379. 	В  a  n  i  к  E.,  Schallflockung  (Akustische  Staubab-
scheidung),  Brennstoff-Warme-Kraft,  2,  83  (1950).
 2380. 	Bancroft  D.,  Jacobs  R.  B.,  An  Electro¬
static  Method  of  Measuring  Elastic  Constants,
Rev.  Sci.,  Instr.,  9,  279  (1938);  Phys.  Rev.  (2),
 53, 	687  (1938).
 2381. 	В  a  r  b  i  e  г  O.,  Procedimento  e  dispositivo  per
ottenere  immagini  di  corpi  immersi  in  un  mezzo,
per  esempio  acqua  о  nebbia,  ed  irradiati  da,  onde
di  tipo  meccanico,  Ital.  pat.  No.  371101,  1939.
 2382. 	Barducci  I.,  Determinazione  sperimentale
della  differenza  fra  i  valori  isotermico  ed  adiaba-
tico  del  modulo  di  Young  per  l’alluminio,  Allumi-
nio,  5,  416  (1950).
 2383. 	Barducci  I.,  L’effetto  Zener  nei  metalli,
Alluminio,  4,  324  (1950).
 2384. 	Barducci  I.,  Esame  ultrasonoro  di  leghe
metalliche,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  347
 (1950).
 2384a.  Barducci  I.,  Ultraschallpriifung  von  Metall-
legierungen,  Ricerca  Sci.,  21,  896  (1951).
 2385. 	Barnartt  S.,  The  Velocity  of  Suond  in
Electrolytic  Solutions,  Journ.  Chem.  Phys.,  20,
278  (1952).
 2386. 	Barnes  Bowling  R.,  Burton  Ch.  J.,
Visual  Methods  for  Studying  Ultrasonic  Phenomena,
Juorn.  Appl.  Phys  ,  20,  286  (1949).
 2387. 	Barrett  E.  W.,  Suomi  V.  E.,  Akusti-
sches  Thermometer  zur  Messung  von  Lufttempe-
raturen,  Juorn.  of  Meteorol.,  6,  273  (1949).
 2388. 	Barone  A.,  Generatore  di  ultrasuoni  per  usi
biologici,  Ann.  Chim.  Appl.  Ital.,  37,  172  (1947).
 2389. 	Barone  A.,  Metodo  ottico  per  la  misura  della
velocita  delle  onde  ultrasonore  longitudinali  e  tras-
 versali  nei  solidi,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.,  2,
 135 	(1950).
 2390. 	Barone  A.,  Metodo  ottico  per  la  mistra  della
velocita  delle  onde  ultrasonore  longitidinoli
e  traversale  nei  solidi,  Ric.  Sci,,  21,  513  (1951).
 2390a.  Barone  A.,  Aspects  of  the  Concentration  of
Ultrasonic  Energy,  Acustica,  2,  221  (1952).
 2391. 	Barone  A.,  Nuovo  М.,  Apparecchio  per
la  misura  della  intensita  di  ultrasuoni  modulati,
Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  359  (1950).
 2392. 	Barone  A.,  Nuovo  Mi,  Misuratore  di
intensita  ultrasonora,  Ric.  Sci.,  21,  516  (1951).
 2393. 	Barone  A.,  Rinaldi  F.,  Action  of  High-
Frequency  Sound  Vibrations  on  Certain  Metallic
Systems  Having  a  Limited  Miscibility,  Teen.
Ital.,  3,  57  (March—April  1948).
 2394. 	Barrett  R.  E.,  Beyer  R.  Т.,  Anomalous
Effect  in  the  Ultrasonic  Absorption  of  an  Electro-
lyt  Solution,  Phys.  Rev.  (2),  84,  1060  (1951).
 2395. 	Barrett  R.  E.,  Dill  M.  W.,  Beyer
R.  Т.,  The  Ultrasonic  Absorption  in  Acetate  So¬
lutions,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  453  (1952).
 2396. 	Barrett  R.  E.,  McNamara  L.,  Bey¬
er  R.  Т.,  Sound  Absorption  in  Aqueous  Solu¬
tions  of  Copper  Acetate,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
23,  629  (1951).
 2397. 	Barth  G.,  Ober  das  Auftreten  von  Ultraschall-
schaden  und  das  Dosierungsproblem,  Der  Ultra¬
schall  in  der  Medizin,  1,  207  (1949).
 2398*.  Barth  G.,  Die  Frequenzabhangigkeit  der
Ultraschallreaktionen,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.
 2, 	457  (1950).
 2399*.  Barth  G.,  Biilow  H.  A.,  Zur  Frage  der
Ultraschallschadigung  jugendlicher  Knochen,
Strahlentherapie,  79,  271  (1949).
 2400*.  .Barth  G.,  Erlhof  H.,  Streibl  F.,
Ober  den  Wirkungsmechanismus  biologischer  Ult¬
raschallreaktionen,  II.  Mitt.  Impulsversuche  mit
Ultraschallhamolyse,  Strahlentherapie,  81, 	129
 (1950).
 2401*.  Barth  G.,  Kellner  K-,  Ober  den  Wir¬
kungsmechanismus  biologischer  Ultraschall-Reak-
tionen,  4.  Mitt.  Versuche  an  Kaninchen  extremi-
taten  bei  normaler  und  unterbundener  Blutzirku-
lation,  Strahlentherapie,  81,  654  (1950).
 2402*.  Barth  G.,  Patzold  J.,  Wachsmann
 F.,  Ober  den  Wirkungsmechanismus  biologischer
Ultraschallreaktionen,  I.  Moglichkeiten  zur  Kla-
rung  des  Wirkungsmechanismus,  Strahlentherapie,
 80, 	305  (1949).
 2403*.  Barth  G.,  Sanden  K.,  Dosierungsfragen
der  Ultraschall-Therapie,  Deutsche  med.  Wschr.,
 75, 	179'  (1950).
 2404*.  Barth  G.,  Sanden  K-,  Zur  weiteren
Entwicklung  des  Dosierungsproblems  in  der  Ultra-
schall-Therapie,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,
 3, 	14  (1951).
 2405*.  Barth  G.,  Sanden  K-,  Die  Praxis  der
Ultraschalltherapie,  Arztl.  Praxis,  2,  Nr.  3,  9,
 11, 	21,  29,  30  (1950).
 2406.  Barth  G.,  Wachsmann  F.,  Klinische
Ergebnisse  der  Ultraschallbehandlung,  Strahlenthe¬
rapie,  78,  119  (1948).
 2407*.  Barth  G.,  Wachsmann  F.,  Wirkungs-
grundlagen  der  Ultraschalltherapie,  Arch.  f.  phys.
Therap.,  1,  8  (1949).
 ,2408*.  Barth  G.,  Wachsmann  F.,  Ober  den  Wir¬
kungsmechanismus  biologischer  Ultraschallreak¬
tionen,  Strahlentherapie,  81,  649  (1950).

Библиография
 633
 2409. 	В  а  г  t  h  е  1  R.,  On  Sound  Propagation  in  MgS04
Solutions,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  313
 (1952).
 2410. 	В  art  he  1  R.,  Nolle  A.  W.,  Precise  Re¬
cording  Ultrasonic  Interferometer  and  its  Applica¬
tion  to  Dispersion  Tests  in  Liqueds,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  24,  8  (1952).
 2411. 	В  art  he  It  H.,  Lutsch  A.,  Zerstorungs¬
freie  Priifung  von  keramischen  Isolatoren  mit
Ultraschal,  Siemens  Zs.,  26,  114  (1952).
 2412. 	В  a  r  w  i  с  h  H.,  Verfahren  und  Vorrichtung  zum
Loten  von  Gegenstanden  aus  Aluminium  usw.,
DRP  Nr.  720629,  (1938);  Nr.  735861  (1938).
 2413. 	В  a  s  t  i  e  n  P.,  Application  des  ultra-sons  a  la
detection  des  defauts  dans  les  pieces  moulees;
possibiliies  et  causes  d’erreurs,  Memoires  presen-
tes  au  Congres  International  de  Fonderie,  Bruxel¬
les,  1951,  S.  419.
 2414. 	Bastien  P.,  Bleton  J.,  Ker  versau
E.,  Eitude  d’anomalies  de  reflexion  et  de  transmis¬
sion  se  produisant  lors  du  sondage  par  les  nltra-
sons  des  metaux,  Rev.  Metallurgie,  46,  277
 (1949).
 2415. 	Baud  R.  V.,  Verfahren  und  Anwendungen  des
 Ultraschalles  im  Materialpriifungswesen  und  in
der  Medizin,  Schweiz.  Bauztg,  66, 	185, 	215
 (1948).
 2416. 	Baud  R.  V.,  Ultraschall—Diagnostik  im  Ma-
terialpriifungswesen,  Obersicht,  Erfahrungen  und
Entwicklungen,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(KongreBbericht  des  Erlanger  Ultraschalltagung,
1949),  S.  62.
 2417. 	Baud  R.  V.,  Beusch  E.,  Ober  den  gegen-
wartigen  Stand  der  zerstorungsfreien  Fehlerpru-
fung  mittels  Ultraschall  in  der  Schweiz,  Nuovo
Cimento,  7,  Suppl.  2,  364  (1950).
 2418. 	Baud  R.  V.,  W  i  n  к  1  e  r  E.,  Ober  den  gegen-
wartigen  Stand  der  zerstorungsfreien  Fehlerprii-
fung  mittels  Ultraschall,  Schweiz,  techn.  Zs.,  47,
583  (1950).
 2419*.  Bauer  A.  W.,  Technique  of  Ultrasonic
Therapy,  Brit.  Juorn.  Phys.  Med.,  14,  145  (1951).
 2420. 	В  a  u  e  г  В.  B.,  Piezoelectric  Ceramics,  Radio
News,  11.,  No.  8,  3,  28  (1948).
 2421. 	Bauer  E.,  A  Theory  of  Ultrasonic  Absorption
in  Unassociated  Liquids,  Proc.  Phys.  Soc.,  A62.
141  (1949).
 2422. 	Bauer  L.,  Tamarkin  P.,  Lindsay
R.  B.,  The  Scattering  of  Ultrasonic  Waves  in
Water  by  Cylindrical  Obstacles,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  20,  858  (1948).
 2422a*.  Bauer  O.,  Experimentelle  morphologische
und  biologische  Untersuchungen  iiber  die  Wirkung
des  Ultraschalls  auf  das  Ovarium  des  Kaninchens,
Arch.  f.  Gynakologie,  182,  359  (1952).
 2423*.  Baumann  A.,  Histologische  Veranderungen
am  gesunden  Tiergewebe  nach  Ultraschalleinwir-
kung,  Deutsche  med.  Rdsch.,  3,  261  (1949).
 2424*.  Baumann  A.,  Presch  H.  R.,  Histolo¬
gische  Veranderungen  nach  Ultraschall-Einwir-
kung  auf  gesundes  Tiergewebe,  Strahlentherapie,
 81, 	143  (1950).
 2425. 	Baumgartl  Fr.,  Ober  die  Schaumkoagulation
und  ihre  Ausnutzung  zur  Messung  geringer  Ultra-
schallstarken,  Deutsche  med.  Rdsch,  3,  6b9  (1949).
 2426. 	Baumgartl  Fr.,  Der  Einfluss  des  Ultraschalls
auf  die  Diffusion,  Arztl.  Forcsh.,  3,  525  (1949).
 2427*.  Baumgartl  Fr.  Membranveranderun-
gen  durch  Ultraschall,  Arztl,  Wschr.,  6,  995  (1951).
 2428*.  Baumgartl  Fr.,  Stuttgen  G.,  Zur
biologischen  Wirkung  des  Ultraschalles,  Deutsche
med.  Rdsch.,  3,  927  (1949).
 2428a.  Бажулин  П.  А.,  Поглощение  ультрааку-
стических  волн  в  жидкостях,  ЖЭТФ,  8,  457  (1938).
 2429. 	Бажулин 	П.  А.,  Мер  зон 	М.,  Погло¬
 щение  ультраакустических  волн  в  смеси  аце¬
тон—вода,  ДАН  СССР,  24,  690  (1939).
 2430. 	Bechmann 	R., 	Piezo-electric 	Resonator  of
 Ethlene  Diamine  Tartrate  with  Zero  Temperature
Coefficient  of  Frequency,  Nature,  164,  190  (1949).
 2431. 	Bechmann 	R., 	Determination 	of  the  Elas¬
 tic  and  Piezoelectric  Coefficients  of  Monoclinic
Crystals  with  Particular  Reference  to  Ethylene
Diamine  Tartrat,  Proc.  Phys.  Soc.,  Б63,  577  (1950).
 2432. 	Bechmann 	R., 	Contour  Modes  of  Square
 Plates  Excited  Piezoelectrically  and  Determina¬
tion  of  Elastic  and  Piezoelectric  Coefficients,
Proc.  Phys.  Soc.,  64,  323  (1951).
 2433. 	Bechmann  R.,  Parsons  P.  L.,  Mechani¬
cal  Strength  of  Piezoelectric  Crystals,  British
Journ.  Appl.,  Phys.,  3,  147  (1952).
 2434*.  Beck,  Ultraschallwellen  in  der  Zahnheilkunde,
Deutsch.  Zahnarztl.  Wschr.,  4,  1451  (1949).
 2435.  Beck  J.,  Rouyer  М.,  Etudes  sur  la  coagu¬
lation  du  lait  par  la  presure,  I.  Action  des  ultra-
sons,  Bull.  Soc.  Chim.  Biol.,  23,  69  (1951).
 2436*.  Bejdl  W.,  Die  Wirkung  von  Ultraschall
auf  Blut  im  Hinblick  auf  seine  therapeutische
Anwendung,  Wien.  Klin.  Wschr.,  62,  859  (1950).
 2437*.  Bejdl  W.,  Die  Beeinfiussung  von  Froschei-
ern  und  larven  durch  Ultraschall  mit  besonderer
Beriicksichtigung  der  Grenzschichten  und  des  Wir-
kungsmechanismus,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.
 2, 	461  (1950).
 2438*.  Bejdl  W.,  Der  Einfluss  von  Ultraschall¬
wellen  auf  die  Entwicklung  von  Froscheiern  und
auf  die  Zellteilung  der  Eier  des  Pferdespulwurms
mit  besonderer  Beriicksichtigung  der  Grenzfla-
chenspannungen,  Protoplasma,  39,  597;  40,  54
 (1951).
 2439. 	Bell  J.  F.  W.,  Satellite  Resonance  in  Ultra¬
sonic  Interferometry,  Proc.  Phys.  Soc.,  B63,
958  (1950).
 2440. 	Bell  J.  F.  W.,  Ultrasonic  Research  at  King’s
College,  University  of  Durham,  Nouvo  Cimento,  7,
Suppl.  2,  92  (1950).
 2441. 	Bell  Telephone  Laboratories,  Inc.,  New  York,  Mag-
netostriktives  Element,  Amer.  Pat.  No.  2519277.
 2442. 	В  e  1  1  о  n  e  A.,  Alterations  histologiques  de  la
peau  humaine  par  action  des  ultra-sons,  Bull.  d.
 I, 	Soc.  Franc,  d.  1.  Dermat.  et  d.  Syph.,  4,  406
 (1949).
 2443*.  В  e  1  1  о  n  e  A.  G.,  Bussi  L.,  Fanuc-
c  h  i  F.,  Gli  effetti  degli  ultrasuoni  sulla  cute
umana,  Giorn.  Ital.  di  dermatolog.  e  sifilog.,  15,
426  (1949).
 2444*.  Benedetti  E.,  Neuroacoustic  Potentials
Produced  by  Ultrasounds  in  some  Orthoptera,
Boll.  Soc.  Ital.  Biol.  Sper.  Nap.,  26,  741  (1950)'.
 2445. 	Bennet  G.  S.,  A  Note  on  the  Activation  of
Photographic  Emulsions  by  Ultrasonic  Waves,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  478  (1951).
 2446. 	Bennet  G.  S.,  New  Method  for  the  Visuali¬
zation  and  Measurement  of  Ultrasonic  Fields,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  470  (1952).
 2447. 	Bennet  R.,  Basic  Principles  of  Underwater
Sound-Equipment  Design,  Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,
 1, 	81  (1946).

634
 Библиография
 2448*.  Вег  су  A.,  Etude  des  conditions  d’absorp-
tion  des  ultrasons  par  les  tissus  animaux,  Acta
Physiother.  Rheumat.  Belg.,  6,  53  (1951).
 2449*.  В  ere  к  К.,  Die  Akroparasthesien  und  deren
Behandlung  mittels  Ultraschall,  Strahlenthera-
pie,  83,  83  (1950).
 2450.  Be  rents  J.,  Untersuchungen  uber  Keimver-
anderungen  an  Erbsen  (pisum  nativum)  durch
Ultraschall  unter  besonderer  Buriicksichtigung
der  histologischen  Abweichungen,  Dissertation
Univ.,  Erlangen,  1948.
 2451*.  Berg  S.  P.,  Ober  den  Einfluss  von  Ultra¬
schall  auf  die  pressorische  Aktivitat,  den  Phosphat-
spiegel  und  das  fibrinolitische  Potential  von  Se-
rumproben,  Klin.  Wschr.,  28,  581  (1950).
 2452. 	Bergmann  L.,  Die  physikalischen  Grundla-
gen  der  Ultraschall-Therapie,  Verhdl.  Deutsch.
Ges.  innere  Med.,  57,  Kongress  1951,  S.  389.
 2453. 	Berkowitz  N.,  Dispersibility  of  Coal  in
a  Supersonic  Field,  Nature,  163,  809  (1949).
 2454*.  Berlini  с  к  e  M.  L.,  Schennestet-
ten  F.,  Ober  Beeinflussung  von  Gallensteinen
durch  Ultraschall  in  vitro,  Klin.  Wschr.,  29,
390  (1951).
 2455. 	Berry  M.  Th.,  Samsel  R.  W.,  Supersonic  Tes¬
ting  Apparatus,  Amer.  pat.  No.  2527208,  1950.
 2456. 	Beumer  J.,  BeumerJochmans
M.  P.,  Sur  quelques  applications  des  ultrasons  en
microbiologie,  Ann.  Inst.  Pasteur,  79,  521  (1950).
 2457*.  Beumer  J.,  В  e  u  m  e  r-J  о  с  h  m  a  n  n  M.  P.,
Etude  du  comportement  aux  ultrasons  des  bacte¬
riophages  fixes  sur  les  bacteries  sensibles,  Ann.
Inst.  Pasteur,  79,  860  (1950).
 2458. 	Beyer  R.  Т.,  Radiation  Pressure  in  a  Sound
Wave,  Amer.  Juorn.  Phys.,  18,  25  (1950).
 2459. 	Beyer  R.  Т.,  A  Contribution  of  Thermal  Con¬
ductivity  to  the  Ultrasonic  Absorption  Coef¬
ficient  in  Liquefield  gases,  Journ.  Chem.  Phys.,
 19, 	788  (1951).
 2460. 	Bhagavantam 	S., 	Effect  of  Increasing
 Frequencies  on  Ultrasonic  Diffraction  Patterns,
Current  Sci.,  17,  233  (1948).
 2461. 	BhagavantamS.,RamavataramK.,
Velocity  of  Sound  in  Metals,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A32,  197  (1950).
 2462. 	Bhagavantam 	S., 	Ramachandra
 Rao  B.,  Diffraction  of  Light  by  Very  High
Frequency  Ultrasonic 	Waves:  Effect  of  Tilting
 the  Wave  Front,  Proc.  Indian.  Acad.  Sci.,  A28,
 54 	(1948).
 2463. 	Bhagavantam  S.,  Ramachandra
Rao  B.,  Elastic  Constants  of  Alum  Determi¬
ned  by  an  New  Ultrasonic  Method,  Nature,  162,
818  (1948).
 2464. 	Bhagavantam 	S., 	Ramachandra
 Rao  B.,  Diffraction  of  Light  by  Very  High  Fre¬
quency  Ultrasonic  Waves,  Nature,  161,  927  (1948).
 2465. 	Bhagavantam  S.,Seshagiri  Rao  Т.,
Elastic  Constants  of  Galena,  Nature,  168,  42  (1951).
 2466. 	Bhagavantam  S.,  Seshagir  i  R  ao  Т.,
Compressibilities  of  Cubic  Crystalline  Powders:
A  New  Methode  of  Measurement,  Nature  168,
 744 	(1951).
 2467. 	Bhagavantam  S.,  S  e  s  h  a  g  i  r  i  RaoT.,
Elastic  Properties  of  Polycrystalline  Aggregates,
Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A35,  129  (1952).
 2468. 	Bhagavantam  S.,  Sundara  RaoR.
 V. 	G.,  Elastic  Constants  of  Single  Crystals  of
Birium  Nitrate,  Current.  Sci.,  17,  296  (1948)
 2469. 	В  h  a  r  J.  N.,  Decomposition  of  Potassium
Iodide  by  Ultrasonic  Waves,  Journ.  Sci.  and  Ind.
Res.,  1,  106  (1943).
 2470. 	Bhimasenachar  J.,  Elastic  Constants  of
Corundum,  Proc.  Nat.  Inst.  Sci.  India,  16,
241  (1950).
 2471. 	Bhimasenachar  J.,  Seshagiri  Rao
Т.,  Ultrasonic  Velocities  in  Mineral  Acids,  Cur¬
rent  Sci.,  18,  372  (1949).
 2472. 	Bhimasenachar  J.,  S  e  s*h  a  g  i  r  i  R  a  о
Т.,  Elastic  Constants  of  Some  Cubic  Nitrates,
Proc.  Nat.  Inst.  Sci.  India,  16,  235  (1950).
 2473*.  Bickenbach,  Behandlung  der  chronischen
Parameteritis  mit  Ultraschall,  Med.  Klinik,  46,
189  (1951).
 2474. 	Binder  E.,  Die  Selbstherstellung  von  Geraten
und  Versuchsanordnungen  fiir  unterrichtliche  Demon-
strationen  in  Piezoelektrizitat  und  Ultraschall,
Math.  Naturwiss.  Unterr.,  2,  125  (1949).
 2475. 	В  i  n  d  i  g  М.,  Neue  Moglichkeiten  und  Ultra-
schalltherapie,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  1,
353  (1949).
 2476. 	Bird  F.  F.,  Lion  K-  S.,  Ultrasonic  Tis¬
sue  Disintegrator,  Rev.  Sci.  Instr.,  21,  189  (1950).
 2477*.  В  i  s  с  h  о  f  E.,  Ultraschalltherapie  in  der
Kinderheilkunde,  Kinderarztl.  Praxis,  18,  562
 (1950).
 2478. 	В  i  s  к  e  B.,  Applications  of  Ultrasonics  to  Petro¬
leum  Technology,  Petroleum,  5,  125  (1942).
 2479. 	Blake  G.,  Jr.,  Bjerknes  Forces  in  Stationary
Sound  Fields,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  551
 (1949).
 2480. 	Blake  F.  G.,  Jr.,  Gas  Bubbles  as  Cavitation
Nuclei,  Phys.  Rev.  (2),  75,  1313  (1949).
 2481. 	Blanchard  R.  P.,  Supersonic  Reflector
Mounting,  Amer.  pat.  No.  2519345,  1950.
 2482. 	Blattner  H.,  Kanzig 	W., 	Merz 	W.,
 Herstellung  und  Untersuchung 	von 	BaTiO. 	Ein-
 kristallen,  Helv.  phys.  Acta,  22,  35  (1949).
 2483*.  В  1  e  с  h  а  С.  V.,  Behandlung  von  Thrombo-
sen  und  Embolien  mit  Ultraschallwellen,  Wien,
klin.  Wschr.,  62,  480  (1950).
 2484. 	Block  H.  М.,  Research  in 	Ultrasonics; 	New
 Jersey  Concern  to  Carry  on  Work  in  Field  of  Sound
Waves  as  Means  of  Sterilizing  Milk—Vibrations
Reach  Million  and  a  Half  per  Second,  Amer.  Milk.
Rev.,  10,  54  (1948).
 2485. 	Bock  A.,  Measurement  of 	the 	Propagation
 Velo  ity  of  Sound  in  Liquids  at  Low  Temperatu¬
res,  Verh.  K.  Vlaamse  Acad.  Wetensch.,  Belgie,
 11, 	No.  31  (1949).
 2486*.  Bode  H.  G.,  Theimsann  H.,  Zur  Frage
der  biologischen  Wirkung  des  Ultraschalls,  zugleich
ein  Beitrag  iiber  klinische  Erfahrungen  einschliefi-
lich  der  Tumorbehandlung,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  1,  291  (1949).
 2487*.  Bode  H.  G.,  Theism  a  nn  H.,  Zum
Ultraschallproblem.'  Ober  biologische  Wirkungen
des  Ultraschalls  nebst  einigen  therapeutischen  Be-
merkungen,  insbesondere  zur  Tumorbehandlung,
Klin.  Wschr.,  28,  687  (1950).
 2488. 	В  о  1  z  G.,  Theoretische  und  experimentelle
Untersuchungen  der  Schwingungen  und  des  Strah-
lungswiderstandes  eines  Ultrascnallquarzes,  Dis¬
sertation,  Techn.  Universitat,  Berlin,  1949.
 2489. 	В  о  1  z  G.,  Theoretische  und  experimentelle
Untersuchungen  der  Schwingungen  und  des  Strah-
lungswiderstandes  eines  Ultraschallquarzes,  Zs.
angew.  Phys.,  2,  119  (1950).

Библиография
 635
 2490. 	Bond  W.  L.,  Mason  W.  P.,  M  с  S  к  i  m  i  n
 H. 	J.,  О  1  s  e  n  К-  М.,  T  e  a  1  G.  K-,  The  Elastic
Constants  of  Germanium  Single  Crystals,  Phys.
Rev.,  78,  176  (1950).
 2491. 	Bond  W.  L.,  Mason  W.  P.,  M  с  S  к  i  m  i  n
 H. 	J.,  Elastic  and  electromechanical  Coupling
Coefficients  of  Single  Crystal  Bariumtitanate,
Phys.  Rev.,  82,  442  (1951).
 2492. 	Bondi  A.,  On  the  Thermal  Conductivity  and
Polymers  and  its  Relation  to  the  Pressure  Coef¬
ficient  of  Viscosity,  Journ.  Chem.  Phys.,  19,  128
 (1951).
 2493. 	В  о  n  e  t  t  i  A.,  Velocita  degli  ultrasuoni  in
campo  elettrico  e  influenza  della  temperatura,
Ric.  Sci.,  18,  777  (1948).
 2494*.  В  о  n  s  e  G.,  Zur  Ultraschalltherapie,  Bremer
Arzteblatt,  1948,  S.  98.
 2495*.  Book  H.,  Die  differentialdiagnostische  Bedeu-
tung  des  Ultraschalls  und  seine  Wirkung  iiber  das
vegatative  Nervensystem,  xMed.  KHnik,  46,  294
 (1951).
 2496*.  Bopp  J.,  Brink  mann  G.,  Erfahrungen
mit  ambulanter  Ultrachall-Behandlung,  Med.
Welt,  20,  215  (1951).
 2497*.  Bopp  J.,  Brinkmann 	G.,  Was  ist
 Ultraschall?  Was  leistet  die  Ultraschallbehandlung?
Die  Ortskrankenkasse,  32,  113  (1950).
 2498. 	В  о  r  d  о  n  i 	P. 	G., 	Metodo  elettroacustico  per
 ricerche  sperimentali  sulla  elasticity,  Nuovo  Cimen¬
to,  4,  177  (1947).
 2499. 	Bordoni 	P. 	G., 	Study  of  Thermoelastic  Be¬
 haviour  of  Metals  by  Vibration  Measurements,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  55,  (1949).
 2500. 	Bordoni 	P. 	G., 	Assorbimento  degli  ultra¬
 suoni  nei  solidi,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
114  (1950).
 2501. 	Bordoni 	P. 	G., 	Nuovo  М.,  Assorbimen¬
 to  delle  onde  elastishe  nello  stagno  e  nelle  leghe
stagno-piombo,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
161  (1950).
 2502. 	Bordoni 	P. 	G., 	Nuovo  М.,  Absorption
 des  ultrasons  dans  quelques  liquides  a  1’etat  pseu-
dosolide,  Colloquium  over  Ultrasonore  Trillin-
gen,  Briissell,  1951,  Коп.  VI,  Acad.  Weten.  Let.
Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  S.  164.
 2503. 	В  о  r  g  n  i  s  F.  E.,  Theory  of  Acoustic  Radation
Pressure,  Techn.  Rep.  No.  1,  California  Inst,  of
Technol.,  1951.  S.  101.
 2504. 	Borgnis  F.  E.,A  General  Theory  of  the  Acou¬
stic  Interferometer  for  Plane  Waves,  Techn.  Rep.
No.  3,  California  Inst,  of  Technology,  1952,  S.  60.
 2505. 	Borgnis  F.  E.,  On  the  Theory  of  the  Fixed
Path  Acoustic  Interferometer,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  24,  19  (1952).
 2506. 	Borgnis  F.  E.,  Acoustic  Radiation  Pressure
of  Plane  Compressional  Waves  at  Oblique  Inci¬
dence,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  468  (1952).
 2507. 	Born  H.,  Ultraschallkrafte—scihtbar  gemacht,
Umschau,  49,  622  (1949).
 2508*.  Born  H.,  Beitrag  zum  Dosierungsproblem
bei  der  Ultraschalltherapie,  Arztl.  Forsch.,  3,
368  (1949).
 2509.  Born  H.,  Wahrnehmung  von  Ultraschall,
Umschau,  49,  544  (1949).
 2510*.  Born  H.,  Uber  den  Einfluss  des  Interferenz-
feldes  auf  die  Dosierung  bei  der  Ultraschallthe-
rapje,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin  (Kongress-
bericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),
S.  40.
 2511*.  Born  H.,  Die  Impulstechnik  in  der  Ultra¬
schalltherapie,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  565
 (1950).
 2512*.  Born  H.,  W  u  1  f  f  D.,  Praxis  der  Ultra¬
schallbehandlung,  Med.  Welt,  20,  128  (1951).
 2513*.  Bornschein  H.,  Krejci  F.,  Zur
Frage  einer  selektiven  Ultraschallwirkung  auf
die  Cochlear-  und  Aktionspotentiale  des  Innenoh-
res,  Experientia,  7,  109  (1951).
 2514.  Бородовская  JI.  H.,  Саломонович
A.  E.,  Изменение  амплитуд  колебаний  пьезо¬
кварцев  ин1ерференционным  методом,  ЖТФ,
21,  221  (1951).
 2515*.  В  о  s  с  о  G.,  Sulla  possibility  di  produrre  vacci-
ni  per  mezzo  di  vibrazioni  ultrasonore,  Annali
d’Igiene,  58,  175  (1948).
 2516*.  В  о  s  с  о  G.,  Gli  ultrasuoni  in  medicina,  Ras-
segna  clinico-scientifica,  25,  174  (1949).
 2517*.  В  os  с  о  G.,  Rassegna  critica  delle  conoscenze
sull’azione  degli  ultrasuoni  in  medicina  e  biolo-
gia,  Omnia  Medica,  27,  245  (1949).
 2518*.  В  о  s  с  о  G.  Proprieta  immunologische  e  immu-
nochimiche  di  lisati  batterici  ottenuti  con  ultra¬
suoni,  Rend.  Ist.  Sup.  Sanita,  13,  57  (1950).
 2519*.  Borwitzky  E.,  Bestrahlungstherapie  in
der  Zahnheiklunde,  Deutsche  Dentisten  Zs.,  3,
143  (1949).
 2520*.  Bowyer  С.  M.,  Effects  of  Ultrasonic  Radia¬
tion  Upon  Eye,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,
627  (1952).
 2521. 	Bouyoucos  J.,  Self-excited  hydrodynamic
Oscillators,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  454
 (1952).
 2522. 	Boyd  D.,  Die  Denaturierung  der  Eiweifikorper
durch  ultrahohe  Schwingungen,  Journ.  Chem.
Phys.,  14,  351  (1946).
 2523. 	Boyd  Ch.  A.,  Z  e  n  t  n  e  r  R.  J.,  Experiments
on  the  Ultrasonic  Unmixing  of  Liquid  Solutions,
Phys.  Rev.  (2),  83,  1059  (1951).
 2524. 	Boyer  R.  A.,  Ultrasonic  Velocities  in  Gases
at  Low  Pressures,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,
 176 	(1951).
 2525*.  Bracco  G.,  Caffaratti  E.,  Osserva-
zioni  sulla  terapia  con  gli  ultrasuoni  in  campo  ostet-
rico  e  ginecologico,  Riv.  Ostet.,  33,  151  (1951).
 2526. 	Bradfield  G.,  Summarized  Proceedings
of  Symposium  on  Applications  of  Ultrasonics,
Proc.  Phys.  Soc.,  B63,  305  (1950).
 2527. 	Bradfield  G.,  Precise  Measurement  of
Velocity  and  Attenuation  Using  Ultrasonic
Waves,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  162  (1950).
 2528. 	Bradfield  G.,  Some  Experiments  with
Barium  Titanate,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
182  (1950).
 2529. 	Bradfield  G.,  Obstacle  Detection  Using
Ultrasonic  Waves  in  Air,  Electronic  Eng.,  21,
464  (1949).
 2530. 	Bradfield  G.,  Relations  Between  Velocity
Change  and  Absorption  of  Suond,  Colloquium  over
Ultrasonore  Trillingen,  Briissell,  1951,  Kon.
 VI, 	Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,
p.  199.
 2531. 	В  r  a  d  i  s  h  C.  J.,  Ultrasonic  Vibration  and  the
Protein  Molecule,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
469  (1950).
 2532. 	Brajer  E.  J.,  Jaffe  H.,  Kulcsar  F.,
Shift  of  the  Transition  Points  in  Barium  Titanate
by  Partial  Substitution,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  24,  117  (1952).

636
 Библиография
 2533. 	Branca  G.,  Carre  1  1  i  A.,  Sulla  compres¬
sibility  delle  soluzioni  elettrolitiche,  Nuowo  Cimen-
to,  7,  190  (1950).
 2534. 	Brandt  A.,  Die  Verwendung  von  Echoloten
in  der  Binnenfischerei,  Allgem.  Fischereiztg.,
 75, 	437  (1950).
 2535. 	Brandt  A.,  Scharfe  J.,  Zur  quantita,
tiven  Auswertung  der  Echolotbeobachtungen,
Protokolle  ,z.  Fischeretechnik,  Nr.  4,  1950.
 2536. 	Branson  N.  G.,  Supersonic  Inspection  Appa¬
ratus,  Amer.  pat.  No.  2522924,  1950.
 2537. 	Branson  N.  G.,  Metal  Wall  Thickness  Mea¬
surement  from  One  Side  by  the  Ultrasonic  Method,
Electr.  Eng.,  70,  619  (1951).
 2538. 	BrauerM.,  Einige  Versuche  aber  die  Wirkung
von  Scahall  und  Ultraschall  in  der  Farberei,
Angew.  Chem.,  63,  290  (1951).
 2539. 	BrauerM.,  Versuche  mit  Schall  und  Ultraschall
in  der  Farberei,  Melliand  Textilber.,  32,  701  (1951).
 2540. 	Braunewell  W.,  Vogt  E.,  Durch  Den-
nung  bewirkter  Vorzeichenwechsel  der  Magneto-
striktion,  Zs.  f.  Naturforsch.,  4a,  491  (1949).
 2541*.  Braunwarth  K-,  Nebenerscheinungen  bei
Ultraschallbehandlung,  Deutsche  med.  Wschr.,
 76, 	1277  (1951).
 2542*.  Brauss  F.  W.,  Berndt  H.,  Antigen-
gewinung  mittels  Ultraschall,  Arch.  Hyg.  Munch.
134,  210  (1951).
 2543.  Breitwieser  G.  F.,  Pulsed  Underwater
Acoustic  Measurements,  Electronics,  21,  No.  11,
120,  122,  136  (1948).
 2544*.  Brettschneider  H.,  Studien  zur  bio-
logischen  Wirkung  _des  Ultraschalls  auf  die  le-
benden  Zellen,  1.  Ober  die  Wirkung  des  Ultra¬
schalls  auf  die  Niere  der  weiBen  Maus,  Strahlen-
therapie,  81,  135  (1950).
 2545*.  Brettschneider  H.,  Studien  zur  biolo-
gischen  Wirkung  des  Ultraschalls  auf  die  lebende
Zelle,  2.  Die  Beeinflussung  und  Reaktionsweise
der  Nierenepithelien  und  des  intertubularen  Ge-
webes,  Strahlentherapie,  81,  623  (1950).
 2546*.  Brettschneider  H.,  Studien  zur  bio-
logischen  Wirkung  des  Ultraschalles  auf  die  leben¬
de  Zelle,  3.  Die  Reaktion  des  weiblichen  Genital-
apparates  der  weifien  M.aus  auf  Ultraschall,  Strah¬
lentherapie,  83,  517  (1950).
 2547*.  Brettschneider  H.,  Tierexperimentelle
Beobachtungen  uber  die  Wirkung  des  Ultraschalls
auf  lebendes  Gewebe,  Der  Ultraschall  in  der  Medi-
zin,  4,  45  (1951).
 2548*.  Breuning  E.,  Ein  Beitrag  zur  Frage  der
biologischen  Wirkung  des  Ultraschalls,  Der  Ultra¬
schall  in  der  Medizin  (Kongrefi  bericht  der  Erlan¬
gen  Ultraschalltagung,  1949),  S.  139.
 2549*.  Breuning  E.,  Ultraschall-Therapie,  ein
Beitrag  zum  Problem  der  Dosismessung,  Strahlen¬
therapie,  79,  515  (1949).
 2550*.  Breuning  E.,  Zum  Problem  der  Dosierung,
Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  3,  6  (1951).
 2551. 	Briggs  H.  B.,  Johnson  J.  B.,  Mason
W.  P.,  Ultrasonic  Compressional  Wave  Trans¬
mission,  Amer.  pat.  No.  2436377,  1948.
 2552. 	В  r  i  1  1  о  u  i  n  L.,  Les  tensions  de  radiation;
leur  interpretation  en  mecanique  classique  et  en
relativite,  Journ.  de  phys.  et  rad.,  6,  337  (1925);
Physica,  5,  396  (1925).
 2553. 	Bruckmayer  G.,  Hupfauer  Th.,  Ge-
winnung  witterungsbestandiger  Baustoffe,  DBP
Nr.  800833  (1949).
 2554*.  Bruner  H.,  R  i  n  d  f  1  e  i  s  с  h  H.,  Zum
Wirkungsmechanismus  des  Ultraschalls,  Der  Ultra¬
schall  in  der  Medizin  (KongreBbericht  der  Erlan-
ger  Ultraschalltagung,  1949),  S.  136.
 2555*.  Bruner  H.,  RindfleischH.,  Erfah-
rungen  bei  chronisch  entziindlicher  Erkrankungen,
Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  1,  311  (1949).
 2556*.  В  r  u  n  i  B.,  Gli  ultrasuoni  in  Medicina:  Prime
esperienze  personali  e  tecnica  usata,  Rass.  Giu-
liana  Med.,  7,  134  (1951).
 2557*.  Bruns  G.,  Eine  Untersuchung  iiber  Ultrachall-
schadigungen  an  Eisenia  Foetida  Savigny  als
Beitrag  zur  Frage  der  Ultraschallwirkung  auf
tierisches  Gewebe,  Dissertation,  Erlangen,  1950.
 2558.  Brush  Development  Company,  Rochet  Power  test.
Supersonic  Generating  and  Receiving  Equipment
Used,  Chem.  and  Eng.,  New.,  23,  1354  (1945).
 2559*.  Brzustowicz  R.  J.,  Herrick  J.  F.,
Higgins  G.  М.,  Bennet  W.  A.,  Svien
Pi.  J.,  Die  Wirkung  von  Ultraschall  auf  Ependy-
mon-Transplantationen  in  С  3  H-Mause,  Proc.
Staff.  Meet.  Mayo  Clin.,  26,  447  (1951).
 2560*.  В  u  с  h  m  it  1  1  e  г  K-,  Beitrag  zur  Anwendung
des  Ultraschalls  in  der  histolcgischen  Technik,
Dissertation,  Humboldt  Universitat,  Berlin,
 1951.
 2561*.  В  u  с  h  m  u  1  1  e  r  K.,  Uber  die  Anwendung  des
Ultraschalls  in  der  histologischen  Technik.  Ultra¬
schall  in  der  Medizin,  5,  25  (1952).
 2562*.  Buchtala  V.,  Die  Ultraschallwirkung  auf
den  wachsenden  Knochen,  Strahlentherapie,  78,
127  (1948). 	*
 2563*.  Buchtala  V.,  Behandlung  von  Warzen  mit
Ultraschall,  Strahlentherapie,  78,  143  (1948).
 2564*.  Buchtala  V.,  Erfahrungen  mit  der  Ultra¬
schall-Therapie  an  der  Chirurgischen  Universi-
tatsklinik  Wurzburg,  Strahlentherapie,  79,  615
(1949).
 2565*.  Buchtala  V.,  Der  Ultraschall  in  der  Medi¬
zin,  Schweiz.  Med.  Wschr.,  79,  412  (1949).
 2566*.  Buchtala  V.,  Die  Ultraschallwirkung  auf
den  wachsenden  Knochen,  II,  Strahlentherapie,
80,  317  (1949).
 2567*.  Buchtala  V.,  Methode  und  Ergebnisse  der
statischen  Behandlung,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  3,  48  (1951).
 2568*.  В  u  1  о  w  H.  A.,  Die  Einwirkung  von  Ultra-
schallwellen  auf  den  jugendlichen  Knochen,  Dis¬
sertation,  Erlangen,  1948.
 2569. 	В  u  g  a  r  d  P.,  Altern  von  Weinen  und  Spirituo-
sen,  Fr.  pat.  Nr.  964295,  1948.
 2570. 	Buga.rd  P.,  Study  of  the  Biological  Action
of  Complex  Noises  of  High  Intensity  (in  the  Ultra¬
sonic  Region  of  the  Sound  Spectrum),  Ann.  Tele-
commun.,  7,  139  (1952).
 2571. 	В  u  g  a  r  d  P.,  Guennec  М.,  S  e  1  z  J.,
Sound  and  Ultrasonics  in  Mechanics  and  Avia¬
tion,  Ann.  Telecommun.,  7,  47  (1952).
 2572. 	Bugosh 	J., 	Yeager 	E., 	Hovorka 	F.,
 A  High  Frequency  Electroacoustic  Effect  and  its
Utilization  in  the  Construction  of  Hydrophones,
Phys.  Rev.  (2),  76,  1891  (1949).
 2573. 	Bugosh 	J., 	Yeager 	E., 	Hovorka 	F.,
 A  High  Frequency  Barium 	Titanate  Hydrophone,
 Phys.  Rev.  (2),  76,  1890  (1950).
 2574. 	Bugosh 	J., 	Yeager 	E., 	Hovorka 	F.,
 DietrickH.,A  High  Frequency  Electroacous-
tical  Effect,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  142
 (1951).

Библиография
 637
 2575.  Bunn  W.  В.,  Mitchell  W.  J.,  Ultrasonics
Brings  100%  Inspection  to  Power  Piping,  Power,
94,  102  (1950).
 2576*.  Bunse  W.,  Muller  R.,  Behandlung  des
Asthma  bronchiale  mit  Ultraschall,  Arztl.  Wschr.,
 4, 	651  (1949).
 2577. 	В  u  о  n  s  a  n  t  о  М.,  Dipenza  della  velocita  degli
ultrasuoni  dalla  concentrazione  e  dalla  temperatura
nella  miscele  elettrolitiche,  Boll.  Soc.  Ital.  Biol.
Sperimentale,  25,  1441  (1949).
 2578. 	Buonsanto  М.,  Azione  della  onde  ultra¬
sonore  sulla  conducibilita  di  soluzioni  elettroli¬
tiche,  Boll.  Soc.  Ital.  Biol.  Sperimentale,  26,
269  (1950).
 2579. 	В  u  r  d  A.  C.,  L  a  с  A.  J.,  The  Sonic  Scattering
Layer  in  the  Sea,  Nature,  167,  624  (1951).
 2580. 	Burton  Ch.  J.,  Visual  Ultrasonics;  Physics
Today,  2,  No.  4,  38  (1949).
 2581. 	Burton  Ch.  J.,  В  a  r  n  e  s  R.  B.,  A.  Visual
Method  for  Demonstrating  the  Path  of  Ultrasonic
Waves  Through  Thin  Plates  of  Material,  Journ.
Appl.  Phys.,  20,  462  (1949).
 2582. 	Busnel  R.  G.,  Chavasse  P.,  Recher¬
ches  sur  les  emissions  sonores  et  ultrasonores  d'Or-
thopteres  nuisibles  a  l’agriculture,  Etude  des  fre¬
quences,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  470  (1950).
 2583. 	Bushnell  R.  J.,  Wallace  R.  H.,  In¬
 duction  of  Sex-lenked  Mutations  in  Drosophila
with  Ultrasonic  Treatment,  Anat.  Rec., 	101,
 690  (1948).
 2584. 	В  u  s  s  e  R.,  Verbesserung  des  Frischbetons  durch
Ultraschall?  Tonindustrie-Ztg.  u.  keram.  Rdsch.,
74,  37  (1950).
 2585. 	В  us  s  i  L.,  Azione  delle  onde  ultrasonore  sull’ade-
nocarcinoma  mammario  die  Ehrlich  in  vivo,
Scritti  Ital.  Radiobiol.,  1943.
 2586. 	Bussi  L.,  Chirico  М.,  Sul  comportamento
di  alcuni  fermenti  nella  cute  sottoposta  all’azione
degli  ultrasuoni,  Biologica  Latina,  2,  592  (1949).
 2587. 	Bussi  L.,  Dova  E.,  Lesioni  ipofisarie  nel
ratto  ottenute  mediante  l’impiego  di  ultrasuoni,
Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  571  (1950).
 2588. 	Butterworth  J.  W.,  Theoretical  and  Pra¬
ctical  Considerations  in  Ultrasonic  Equipment  De¬
sign,  Brush  Strokes,  Juniheft,  1  (1951).
 2589. 	Butterworth  J.  W.,  Potential  Importance
of  Ultrasonic  Energy  to  Industrial  Processes,
Instruments,  24,  1422  (1951).
 2590. 	Byers  W.  H.,  Supersonic  Measurements  in
C02  and  H20  at  98°  C,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
15,  17  (1943).
 2591. 	Cady  W.  G.,  A  Theory  of  the  Crystal  Transdu¬
cer  for  Plane  Waves,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 2 	1,  65  (1949).
 2592. 	Cady  W.  G.,  Piezoelctric  Equations  of  State
and  Their  Application  to  Thickness-Vibration
Transducers,  Scott  Laboratory  of  Physics,  Wes¬
leyan  University  Middleton,  Conn.,  Techn.  Rep.
No.  7,  25  (1950).
 2593. 	Cady  W.  G.,  A  Generalized  Theory  of  the
Crystal  Transmitter  and  Receiver  for  Plane  Waves,
Scott  Laboratory  of  Physics  Wesleyan  Univer¬
sity  Middleton,  Conn.,  Techn.  Rep.  No.  8,  40  (1950).
 2594. 	Cady  W.  G.,  Measurement  of  the  Specific
Acoustic  Resistance  of  Liquids,  Scott  Laboratory
of  Physics,  Wesleyan  University  Middleton.,
Conn.,  Techn.  Rep.  No.  4,  20  (1949).
 2595. 	Calhoun  J.  A.,  Jr.,  Cellulose  Fibres,  Amer,
pat.  No.  2484012  (1949).
 2596. 	Camp  L.  W.,  Magnetostriction  transducer,
Amer.  pat.  No.  2530224  (1950).
 2597. 	Camp  L.,  Wertz  F.,A  Low  «Q»  Directional
Magnetostrictive  ’  Electroacoustic  Transducer,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  382  (1949).
 2598. 	Campbell  L.,  E.,  SchoenleberL.  G.,
The  Use  of  Ultrasonic  Energy  in  Agriculture,
Agricult.  Eng.,  30,  239  (1949).
 2599*.  Campi  L.,  Voghera  G.,  Lesioni  deter¬
minate  degli  ultrasuoni  sull’ovaio,  Richerche
sperimentali,  Minerva  gin.,  3,  109  (1951).
 2600*.  Campi  L.,  Moretto  G.,  Tentativi  di
terapia  vibratoria  ultrasonora  neglisacufeni,
Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  575  (1950).
 2601*.  Campi  L.,  Moretto  G.,  L’uso  degli
ultrasuoni  nelle  otiti  catarrali  croniche,  Nuovo
Cimento,  7,  Suppl.  2,  577  (1950).
 2602. 	С  a  n  a  с  F.,  Utilisation  des  ultra-sons  en  acous¬
tique  architecturale,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.
 2, 	376  (1950).
 2603. 	Canac  F.,  Gavreau  V.,  Ultra-sons  dans
 l’air  et  leur  applications,  Acustica,  1, 	3
 (1951).
 2604. 	Cance  J.  P.,  Nouvelle  methode  de  mesure  de
la  vitesse  du  son  par  interferences  capillaires  ultra-
sonores,  Compt.  Rend.,  206,  504  (1938).
 2605. 	Carlin  B.,  Means  for  Supersonic  Inspection,
Amer.  pat.  No.  2431862  (1947).
 2606. 	Carlin  B.,  Ultrasonic  Thickness  Indicator,
Electronics,  21,  No.  11,  76  (1948).
 2607. 	Carlin  B.,  Testing  Welds  with  Supersonic
Waves,  Weld.  Journ.  USA,  27,  438  (1948).
 2608. 	Carlin  B.,  Supersonic  Resonance  Testing,
Product.  Eng.,  20,  122  (1949).
 2609. 	Carlin  B.,  Apparatus  'for  Inspecting  Materials
by  Wave  Trains,  Amer.  pat.  No.  2489860,  1949.
 2610. 	Carlin  B.,  Supersonic  Testing,  Amer.  pat.
 No.  2527986, 	1950.
 2611. 	Carlin  B.,  Delay  System  for  Supersonic  Inspe¬
ction,  Amer.  pat.  No.  2525861  (1950).
 2612. 	Carlin  B.,  Supersonic  Testing,  Amer.  pat.
No.  2549891  (1951).
 2613. 	Carlin  B.,  Supersonic  Inspection,  Amer.  pat.
No.  2550528  (1951).
 2614. 	Carlin  B.,  Supersonic  Agitation,  Amer.  pat.
No.  2578505  (1948).
 2615. 	Carrel  li  A.,  Branca  G.,  Onde  di  vis-
cosita  e  reticoli  ultrasonori,  Nuovo  Cimento,
7,  Suppl.  2,  190  (1950).
 2616. 	С  a  r  r  e  1  1  i  A.,  P  о  г  г  e  с  a  F.,  Sulla  propaga-
zione  di  onde  ultrasonore  nei  liquidi,  Nuovo
Cimento,  7,  94  (1950).
 2617. 	Carrelli  A.,  Porreca  F.,  Su  alcune  par-
ticolarita  dei  reticoli  ultrasonori,  Nuovo  Cimento,
7,  Suppl.  2,  191  (1950).
 2618. 	Carrelli  A.,  Porreca  F.,  Ultrasonic
Grating  Remaining  After  Stopping  the  Super¬
sonic  Waves,  Nuovo  Cimento,  9,  90  (1952).
 2619. 	Carstensen  E.  L.,  The  Acoustic  Impedance
of  Human  Blood,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
23,  627  (1951).
 2620*.  Caselitz  F.  H.,  Ultraschall-Behandlung
bei  Bakterien  der  Salmonellagruppe,  Zs.  Hyg.
Infekt.  Krank.,  133,  113  (1951).
 2621. 	С  a  u  s  s  e  J.  P.,  Sur  la  decroissance  avec  la  fre¬
quence  des  effects  electrocinetiques  alternatifs,
Compt.  Rend.,  230,  826  (1950).
 2622. 	С  e  d  г  о  n  e  N.  P.,  Curran  D.  R.,  A  Pul¬
se  Technique  for  Sound  Velocity  Measurementsin-

638
 Библиография
 Soiids  and  Liquids,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,
627  (1951).
 2623. 	X  e  н  о  x  М.  А.',  Лапинская  E.  М.,
Воздействие  ультразвуковых  колебаний  на  рас¬
творы  желатины  и  аминокислот  в  присутствии
воздуха,  ДАН  СССР,  80,  921  (1951).
 2624. 	С  е  г  f  R.,  Sur  l'effet  des  ondes  ultrasoniques  trans-
versales  dans  les  solutions  des  hautes  polymeres,
Compt.  Rend.,  233,  109Э  (1951).
 2625. 	Cesaro  R.,  S.,  Harris  H.  B.,  Temperature-
sensing  and  (or)  Sound  Velocity,  Measuring  De¬
vice,  Amer.  pat.  No.  2582232  (1949).
 2626. 	С  h  a  k  о  N.,  Piezoelectric  Vibrations  of  Rochelles
Salt  Plates,  Phys.  Rev.,  71,  485  (1947).
 2627. 	С  h  a  m  p  b  e  1  1  H.,  Long  C.  A.,  Emulsifica-
tion  by  Ultrasonics,  Pharm.  Journ.,  163,  127  (1949).
 2628*.  Chantraine  H.  Uber  die  UngleichmaBig-
keit  des  Schallfeldes  bei  der  Ultraschallbestrah-
lung,  Strahlentherapie,  80,  625  (1949).
 2629*.  Chavasse  M.  P.,  Lehmann  M.  R.,
Les  ultra-sons  dans  la  vie  courante.  Recherche  et
analyse,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.*  2,  116  (1950).
 2629a.  Cheng  L.  М.,  Energy  Transfer  by  Colli¬
sion  in  Benzene  Vapor,  Journ.  Chem.  Phys.,  19,
693  (1951).
 2630. 	Chestnut  A.  F.,  The  Use  of  a  Fathometer
for  Surveying  Shellfish  Areas,  Science,  111,  677
 (1950).
 2631. 	Chi  lowsky  C.,  Piezoelectric  Plastic  Mate¬
ria  and  Method  of  Making  Same,  Amer.  pat.  No.
2420864  (1947).
 2632. 	Chilowsky  C.,  Herstellung  von  kiinstlichem
piezoelektrischem  Material,  Fr.  pat.  no.  944718
 (1947),  no.  944776  (1947).
 2633. 	4  м  у  т  о  в  К-  В.,  Алексеев  Н.  Г.,  Влия¬
ние  ультразвукового  облучения  на  адсорбцию
жирных  кислот  мелкопористым  углем,  ДАН
СССР,  67,  321  (1949).
 2634. 	Chynoweth  A.  G.,  Schneider  W.  Т.,
Ultrasonic  Propagation  in  Binary  Liquid  Systems
Near  Their  Critical  Solution  Temperature,  Journ.
Chem.  Phys.,  19,  1566  (1951).
 2635*.  Cicardo  V.  H.,  Effectos  de  los  ultrasonidos
sobre  el  diencefalo,  Rev.  Soc.  Argent.  Biol.,  27,
 43 	(1951).
 2636*.  Cicardo  V.  H.,  Cappelino  A.  A.,
Del  С  о  n  t  о  E.,  Inhibition  of  the  Hypophysis
of  the  Guinea  Pig  by  Ultra  Sound  Waves,  Nature,
168,  169  (1951).
 2637*.  Cicardo  С.  H.,  Del  С  о  n  t  о  E.,  Cap¬
pelino  A.,  Inhibicion  de  la  Hipofisis  del
Cobayo  con  Ultrasonidos,  Rev.  Soc.  Argent.  Biol.,
27,  50  (1951).
 2638. 	Claassen  H.  H.,  Transducer  for  Ultrasonic
Waves,  Amer.  pat.  No.  2507770  (1950).
 2639. 	Clair  H.  W.,  Agglomeration  of  Smoke,  Fog
or  Dust  Particles  by  Sonic  Waves,  Ind.  Eng.
Chem.,  41,  2434  (1949).
 2640*.  Clark  H.,  The  Effect  of  Ultrasonic  Vibra¬
tions  on  Molting  in  Triturus  Viridescens,  Endocri¬
nology,  46,  392  (1950).
 2641. 	Clayton  H.  R.,  Mountford  N.  D.  G.,
Lamination  Detection,  Routine  Examination  of
Aluminium  Sheet  by  Ultrasonic  Radiation,  Metal
Ind.,  73,  443  (1949).
 2642. 	Clayton  H.  R.,  Young  R.  S.,  Impro¬
vements  in  the  Design  of  Ultrasonic  Lamination
Detection  Equipment,  Journ.  Sci.  Instr.,  28,  129
 (1951).
 2643. 	С  о  f  f  i  n  С.  C.,  Funt  B.  L.,  The  Effect
of  Sound  Waves  on  Fractional  Destination,  Journ.
Phys.  Coll.  Chem.,  53,  891  (1949).
 2644. 	Coleman  R.  D.,  G  о  t  a  a  s  H.  B.,  Ultra¬
schallwellen  bei  der  Behandlung  von  Abwassern,
Wastes  Eng.,  22,  316  (1951).
 2645*.  Colin  J.,  Applications  et  dangers  des  ultra-
sons,  Arch.  d.  Mai.  prof.  d.  Med.  du  Trav.  et  d.
Secur.  soc.,  12,  405  (1951).
 2646*.  Colombati  S.,  Petralia  S.,  Assorbi-
mento  di  ultrasuoni  in  tessuti  animali,  Ric.
Sci.,  20,  71  (1950).
 2647*.  Com  bridge  J.,  H.,  Ackroyd  J.  0.r
Upper  Limited  of  Frequency  for  Human  Hearing,
Nature,  167,  438  (1951).
 2648. 	Cook  J.  C.,  An  Apparatus  for  Determining
Both  the  Dynamic  and  Static  Magnetostrictive
Properties  of  Rods  of  Ferromagnetic  Materials
Under  Various  Polarising  Fields  and  at  Various
Temperatures,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
192  (1950).
 2649. 	Cooper  Fr.  S.,  Guidance  Devices  for  the  Blind,
Physics  Today,  3,  No.  7,  6  (1950).
 2650. 	Cooper  H.  W.,A  Small  Crystal  Probe  Trans¬
ducer  for  Ultrasonic  Studies,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  22,  86  (1950).
 2651*.  С  о  г  о  n  i  n  i  C.,  Lassmann  G.,  Intensi-
vierung  der  Silberimpragnation  des  Nervengewebes
nach  Gratzl  durch  Ultrabeschallung,  Der  Ultra¬
schall  in  der  Medizin,  1  (KongreBbericht  der  Erlan-
ger  Ultraschalltagung,  1949),  S.  72.
 2652*.  С  о  г  о  n  i  n  i  C.,  Lassmann  G.,  Skudr-
z  у  k  E.,  Intensivierung  der  Silberimpragnation
des  Nervengewebes  nach  Gratzl  durch  Ultrabeschal¬
lung,  Act. 	neuroveg.,  1,  342  (1950).
 2653. 	С  о  u  d  r 	i 	e  r  s 	S.,  Les  sondeurs  metallurgique 	a
 ultrasons, 	T.S.F. 	Tous,  23,  251  (1947).
 2654. 	С  r  a  m  e 	r 	W. 	S.,  Acoustic  Absorption 	Cofefi-
 cients  at  High  Frequencies,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  22,  260  (1950).
 2655. 	Crawford  A.  E.,  Ultrasonic  Energy,  Electr.
Eng.,  23,  12  (1951).
 2656. 	Crawford  A.  E.,  Das  Loten  von  Leichtmetal-
len  mit  Ultraschall,  Metallurgia,  44,  113  (1951).
 2657. 	Crawford  A.  E.,  The  Application  of  Ultra¬
sonic  Soldering  Techniques,  Light  Metals,  15,
No.  3  (1952).
 2658. 	Curran  D.  R.,  Transmission  of  Sound  in
a  Liquid  Between  Concentric  Cylinders,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  685  (1950).
 2659. 	Curtze  A.,  Burmeister  H.,  Schnelle-
reifung  von  Spirituosen  durch  Ultraschall,  Alko-
hol-Industrie,  4,  126  (1950).
 2660. 	Czech  E.,  Versuche  im  stehenden  Wellenfeld
bei  30  und  80  kHz  an  Blutsuspensionen  und  Erbsen-
keimlingen  als  Beiltragzur  Klarung  der  Ultraschall-
wirkung,  Dissertation,  Erlangen,  1950.
 2660a.  Danusso  F.,  Funzioni  e  pseudocostanti  mo-
leculari  additive,  Ric.  Sci.,  20, 	1481  (1950).
 26606.  Danusso  F.,  Sulla  misura  di  variazioni  di
energia  interna  mediante  ultrasuoni,  Contributo
alia  conoscenza  della  struttura  dei  liquidi,  Rend.
Acad.  Naz.  Lincei,  9,  351  (1950).
 2660b.  Danusso  F.,  Velocita  ultrasonora  e  compres-
sibilita  adiabatiche  di  miscele  liquide  atermiche
 о 	ideali,  Rend.  Acad.  Naz.  Lincei,  10,  235  (1951).
 2660r.  Danusso  F.,  Velocita  ultrasonora  e  compres-
sibilita  adiabatica  di  miscele  idrocarburi,  Rend.
Acad.  Naz.  Lincei,  13,  131  (1952).

Библиография
 639
 2661*.  D  а  1  i  с  h  о  W.,  Н  a  m  a  n  n  P.,  Was  leistet
die  Ultraschalltherapie?,  Deutsch.  Gesundheits-
wesen,  5,  1312  (1950).
 2662. 	Dana  H.  J.,  van  Meter  J.  L.,  Pin-pointing
Ultrasonic  Energy,  Electronics,  23,  No.  4,  84
 (1950).
 2663. 	Danielson  G.  C.,  Domain  Orientation  in
Polycrystalline  BaTi03,  Acta  Crystallographia,  2,
90  (1949).
 2664. 	Danser  H.  W.,  Jr.,  Eliminate  Stack  Dusts
and  Mists,  Chem.  Eng.,  57,  Mai-Heft,  158  (1950).
 2665. 	Danser  H.  W.,  Neumann  E.  P.,
Industrial  Sonic  Agglomeration  and  Collection
Systems,  Ind.  Eng.  Chem.,  41,  2439  (1949).
 2666. 	Davids  N.,  Thurston  E.  G.,  The
Acoustic  Impedance  of  a  Bubbly  Mixture  and  the
Determination  of  its  Bubble  Size  Distribution
Function,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  466,
 (1949);  22,  20  (1950).
 2667. 	Davis  H.,  Hazards  of  Intense  Sound  and  Ultra¬
sound,  Ann.  Otol.  Rhin.  Larying.,  58,  732  (1949).
 2668. 	Davis  H.,  Parrack  H.  О.,  E  1  d  r  e  d-
g  e  D.  H.,  Hazards  of  Intense  Sound  and  Ultra¬
sound,  Ann.  Otol.  Rhin.  Larying.,  58,  732  (1949).
 2669. 	Davis  J.,  G.,  Ultrasonics  and  Other  Alterna¬
tives  to  the  Pasteurisation  of  Milk,  Dairyman,  66,
321,  367  (1949).
 2670*.  Day  E.  D.,  Fletcher  D.  C.,  Nai¬
rn  ar  к  G.  М.,  Mosher  W.  A.,  Sonic  Radia¬
tion  Effects  on  Rats,  Journ.  Aviat.  Med.,  22,  316
 (1951).
 2671. 	DeLano  R.  B.,  Jr.,  Electronic  Circuits  of
a  Supersonic  Reflectoscope,  Trans.  Amer.  Inst.
Electr.  Eng.  67,  128  (1948).
 2672. 	DeLano  R.  B.,  Means  for  Inspecting  Materials
by  Wave  Trains,  Amer.  pat.  No.  2507854,  1950.
 2673. 	DeLano  R.  B.,  Lens  System  for  Ultrasonic
Viewing  of  Defects  in  Objects,  Amer.  pat.
No.  2525873,  1950.
 2674. 	DeLano  R.,  B.,  Apparatus  for  Inspecting
Materials  by  W$ve  Trains,  Amer.  pat.  No.  2562449,
 1946.
 2675. 	DeLano 	R. 	B., 	Williams  E. 	М.,
 Supersonic  Inspection  Device,  Amer.  pat.
No.  2534006,  1950.
 2676*.  D  e  m  m  e  1  Fr.,  Erfahrungen  mit  Ultraschall-
behandlung,  Deutsche  med.  Rdsch.,  2,  241  (1948).
 2677*.  D  e  m  m  e  1  Fr.,  Der  heutige  Stand  der  Ultra¬
schallforschung,  Deutsche  med.  Wschr.,  3,671  (1949).
 2678*.  D  e  m  rn  e  1  Fr.,  Behandlung  schlecht  heilen-
der  Geschwiire  mit  Ultraschall,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin,  1,  306  (1949).
 2679*. 	Denier 	A., 	L'ultrasonotherapie  en 	1948,
 Acta  Physicotherapica  et  rheumatologica  Belgica,
5,  236  (1948).
 2680*.  Denier  A.,  Ultra-sons  et  Diencephale,
Journ.  Radiolog.,  29,  278  (1948).
 2681*.  Denier  A.,  Quelques  indications  nouvelles
de  TUltrasonotherapie,  Journ.  Radiolog.,  29,
662  (1948).
 2682*. 	Denier 	A., 	Les 	ultrasons  appliques 	a  la
 medicine:  ultrasonoscopie,  ultrasonotherapie,  Journ.
Beige  de  Radiolog.,  31,  213  (1948).
 2683*. 	Denier 	A., 	Les 	ultra-sons.  Leurs  actions
 biologiques  et  leur  applications  a  la  medicine,
Bull,  de  la  Soc.  Sci.  du  Dauphine,  63,  69  (1948).
 2684*.  De  n  i  e  r  A.,  Action  des  ultra-sons  sur  la  motri-
cite  gastro-intestinale  (KongreBbericht),  Arztl.
Forsch.,  3,  28  (1949).
 2685.  Denier  B.,  Action  des  ultra-sons  sur  la  motri-
cite  gastro-intestinale,  Journ.  radiol.  et  electrol.,
 30, 	349  (1949).
 2686*.  Denier  A.,  Die  Ultraschalltherapie,  Der
Ultraschall  in  der  Medizin,  1,  240  (1949).
 2687*.  Denk  R.,  Experimentelle  Untersuchungen
zur  Frage  der  thermischen  Wirkungskomponente
des  Ultraschalls  durch  Vergleich  der  biologischen
Reaktionen  bei  gleichmafiing  auf-bzw.  absteigen-
der  Intensitat,  Dissertation,  Erlangen,  1950.
 2688. 	Derouet  B.,  fitude  du  degazage  des  liquides
sous  l'effet  des  vibrations  a  80  et  17,7  kc/s,  Compt.
Rend.,  234,  71  (1952).
 2689. 	Derouet  B.,  Denizot  F.,  Mise  en  evi¬
dence  de  l'effet  Debye  a  80  kc/s  sur  des  solu¬
tions  colloidales  de  sulfure  d’arsenic  et  des  solu¬
tions  ellectrolytiques  de  chlorure  de  pottassium,
Compt.  Rend.,  233,  368  (1951).
 2690*.  Desgrez  H.,  Erlebnisse  auf  dem  Gebiet  der
Ultraschalltherapie,  Der  Ultraschall  in  der  Medi¬
zin,  1,  265  (1949).
 2691. 	Dice  J.  W.,  Application  of  Supersonics  in
Industrial  Inspection,  Eng.  Digest,  Brit.  Ed.,  8,
323  (1947).
 2692. 	Dickinson  Th.  A.,  Processing  Ceramics
with  Ultrasound,  Ceram.  Age.  58,  21  (1951).
 2693. 	Dickinson  Th.  A.,  Ultraschall  in  der  Labo-
ratoriumsbrauerei,  Amer.  Breweg,  84,  November,
62,  80  (1951).
 2694. 	Dietz  R.  S.,  Deep  Scattering  Layer  in  the
Pacific  and  Atlantic  Oceans,  Journ.  Mar.  Res.,
7,  430  (1948).
 2695*.  Dietz  W.,  Die  Ultraschallresistenzkurve  der
Leukocythen,  Arzlt...  Forsch.,  5,  473  (1951).
 2696*.  D  i  t  t  m  a  г  C.,  Ober  die  Wirkung  von  Ultra¬
schallwellen  auf  tierische  Tumore,  Strahlenthe¬
rapie,  78,  217  (1948).
 2697*.  Di  ttmar  C.,  Die  Wirkung  der  Ultraschall¬
wellen  auf  Carcinomzellen  in  vitro,  Zs.  Ges.  exp.
Med.,  115,  82  (1949).
 2698.  Dobrocvetov  E.  N.,  Die  Schallgeschwin-
digkeit  in  Metallen  als  Funktion  des  Atomgewichtes
und  des  Abstandes  der  Atomzentren,  Ber.  chem.
Ges.  Belgrad,  14,  77  (1949).
 2699*.  Donhardt  A.,  Presch  H.  R.,  Ober
Ultraschallbehandlung  des  Meerschweinchen-
herzens,  Arch.  phys.  Therap.,  2,  168  (1950).
 2700. 	Dog 	non 	A., 	Si 	mo  not 	Y., 	Action  des
 ultra-sons  sur  les  suspensions.  Influence  de  la  con¬
centration  des  particules,  Compt.  Rend.,  227,
1234  (1948).
 2701. 	Dog 	non 	A., 	Si 	mono  t 	Y., 	Reparation
 d'energie  dans  une  suspension  soumise  aux  ultra-
sons,  Compt.  Rend.,  228,  230  (1949).
 2702. 	Dog  non 	A., 	Si  mono  t 	Y.,  Relations  ent-
 re  les  echauffements  et  la  cavitation  dans  les  mi¬
lieux  sousmis  aux  ultrasons,  Compt.  Rend.,  228,
990  (1949).
 2703. 	D  о  g 	n  о  n 	A., 	Si 	monot 	Y., 	Ultraschall
 und  Suspensionen:  Thermische  und  lytische  Wir¬
kungen,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin  (Kongress-
bericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949).
 S. 	106.
 2704. 	Dognon 	A., 	Si  monot 	Y.,  Ultrasons  et
 suspensions:  effets  thermiques  et  lytiques,  Journ
chim.  phys.  et  phys.  chim.  biol.,  46,  396  (1949).
 2705. 	Dognon 	A., 	Si  monot 	Y.,  Cavitation  et
 hemolyse  par  ultrasons  de  frequences  differentes,
Compt.  Rend.,  232,  2011,  2411  (1951).

640
 Библиография
 2706*.  Dold  H.,Gust  R.,  Strukturzerstorung  durch
Ultraschall.  Seroskopischer  Nachweis  mit  Demon-
strationen,  Ztbl.  Bakteriologie,  Parasitenkunde,
Infektionskrankheiten,  Abt.  I,  117,  140  (1951).
 2707. 	Domsjo  Aktiebolag,  Schweden.  Treatment  of
Lignocellulsic  Material  with  Supersonic  Vibrations
to  Aid  in  Separation  of  Cellulose,  Brit.  pat.
No.  604864  (1948).
 2708. 	D  о  n  a  t  i  M.  L.,  Eine  neue  optische  Methode
zur  Bestimmung  der  Fortpflanzungsgeschwindig-
keit  von  Ultraschallwellen  in  atmospharischer
Luft,  Dissertation,  Universitat,  Berlin,  1943.
 2709. 	Dova  E.,  Bussi  L.,  Sull'effetto  di  «stress»
degli  ultrasuoni,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
579  (1950).
 2710*.  Drescher  H.,  Mohr  H.,  Ober  den
Ultraschall  in  der  Gynakologie,  Strahlentherapie,
 81, 	659  (1950).
 2711. 	Dubois  М.,  H2  Jets  Sensitive  to  Ultrasonics,
Compt.  Rend.,  231,  217  (1950).
 2712. 	Dubois  М.,  The  Absorption  of  Sound  and  Ultra¬
sonics  in  Gases,  Journ.  de  phys.  et  rad.,  12,  876
 (1951).
 2713. 	Dubois  G.,  К  1  i  n  g  R.,  Sur  la  mesure  des
characteriseques  d'un  courant  gazeux  rapide  au
moyen  d'un  faisceau  d'ultrasons,  Compt.  Rend.,
228,  363  (1949).
 2714. 	Dubois  G.,  Kling  R.,  V  i  e  i  1  1  e  d  e  n  t
j  E.,  Sur  Г  etude  d'un  champ  d'ecoulement  trans-
 sonique  ou  supersonique  au  moyen  d'ondes  ultra-
sonores,  Compt.  Rend.,  233,  129  (1951).
 2715*.  Dussik  K.  Th.,  Ultraschalldiagnostik,  ins¬
besondere  bei  Gehirnerkrankungen,  mittels  Hyper-
phonographie,  Zs.  f.  phys.  Therap.  (Osterr.),
 1, 	140  (1948).
 2716*.  Dussik  K.,  Th.,  Zum  heutigen  Stand  der
medizinischen  Ultraschallforschung,  Wien.  Klin.
Wschr.,  61,  247  (1949).
 2717*.  Dussik  К.  T  h.,  Ultraschall-Anwendung  in
der  Diagnostik  und  Therapie  der  Erkrankungen
des  zentralen  Nervensystems,  Der  Ultraschall  in
der  Medizin,  1,  283  (1949).
 2718*.  Dussik  K.  Th.,  Weitere  Ergebnisse  der
Ultraschalluntersuchung  b.  Gehirnerkrank,  Acta
Neurochirurgica,  2,  379  (1952).
 2719*.  Dussik  К.  T  h.,  Dussik  F.,  Wyt  L.,
Auf  dem  Wege  zur  Hyperphonographie  des  Gehirns,
Wien.  med.  Wschr.,  97,  425  (1947).
 2720.  D  u  t  t  a  A.  K.,  Molecular  Motion  in  Fluids  and
Internal  Dispersion  and  Absorption  of  Elastic
and  Optical  Waves,  Sci.  and  Cult.,  1,  576  (1951);
Indian  Journ.  Phys.,  26,  142  (1952).
 2721*.  Ebert  K.,  Ultraschallbehandlung  des  Ulcus
ventriculi  und  duodeni,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  1  (Kongrefibericht  der  Erlanger  Ultra-
schalltagung,  1949),  S.  327.
 2722. 	Eckardt  A.,  Eden  C.,  Entgasung  opti¬
scher  Glaser  mit  Ultraschall,  Glass-  und  Hochva-
kuumtechnik,  1,  No.  2,  15  (1952).
 2723. 	Eckardt  A.,  Lindig  O.,  Ausleuchtung
von  Phosphoren  durch  Ultraschall,  Ann.  d.  Phys.
 (6),  7,  410  (1950).
 2724. 	E  с  к  a  r  t  C.,  Vortices  and  Strains  Caused  by
Sound  Waves,  Phys.  Rev.,  73,  68  (1949).
 2725. 	E  с  к  a  r  t  C.,  The  Theorie  of  the  Anelastic  Fluid,
Rev.  Mod.  Phys.,  20,  232  (1948).
 2726*.  Eckel  K.,  Untersuchungen  zur  vegetativen
Wirkung  des  Ultraschalles,  Nuovo  Cimento,  7,
Suppl.,  2,  586  (1950).
 2727. 	Eden  C.,  Ultraschall-Entgasung  von  Glas-
schmelzen  im  Hochfrequenzinduktionsofen,  Glas-
techn.  Ber.,  25,  83  (1952).
 2728. 	Eisenegger  Fr.,  Veredeln  von  alkoholi-
schen  Fliissigkeiten,  Schweiz,  pat.  Nr.  274400
(1950).
 2729. 	Eisenreich  H.,  Entgasung  von  Aluminium-
verbindungen,  Technik,  5,  310  (1950).
 2730*.  E  к  e  r  t  F.,  Ultraschallbehandlung  des  Asthma
bronchiale,  Med.  ‘Klinik,  44,  525  (1949).
 2731*.  Ekert  F.,  Die  Ultraschallbehandlung  des
Bandscheibenprolapses,  Med.  Techn.,  45, 	446
 (1950).
 2732*.  Ekert  F.,  Verursacht  die  Ultraschallbehand¬
lung  in  der  Nahe  von  Keimdrusen  Sterilitat?,
Med.  Klinik,  45,  1645  (1950).
 2733. 	Eldredge  D.  H.,  Parrack  H. 	O.,
 Biological  Effects  of  Intense  Sound,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  21,  55  (1949).
 2734. 	Elektrofona  (Ges.  f.  Hochfrequens  und  Elektro-
 technik).  Reutten  Hofen: 	Gerat 	zur
 zerstorungsfreien  Priifung  von  Werkstiicken  mit
Ultraschall,  Osterr.  pat.  Nr.  168201  (1951).
 2735. 	Эльпинер  И.  E.,  Новое  в  учении  о  биоло¬
гическом  действии  ультразвуковых  волн,  Усп.
соврем,  биол,,  30,  113  (1950).
 2736. 	Эльпинер  И.  Е.,  О  биологических  и  хи¬
мических  процессах  в  поле  ультразвуковых  волн,
ЖТФ,  21,  1205  (1951).
 2737. 	Эльпинер  И.  Е.,БлюменфельдЛ.  А.,
 Красовицкая 	С.  Э.,  Распад  порфими-
 нового  ядра  под  действием  ультразвуковых  волн,
ДАН  СССР,  79,  495  (1951).
 2738. 	Эльпинер  И.  Е.,  Колесникова  М.  Ф.,
 О 	процессах  окисления  и  восстановления  иода
в  поле  ультразвуковых  волн,  ДАН  СССР,  75,
837  (1950).
 2739. 	Эльпинер  И.  Е.,  Бычков  С.  М.,  Дей¬
ствие  ультразвуковых  волн  на  гиалуроновую
и  жондроитин-серную  кислоты,  ДАН  СССР,
 82, 	123  (1952).
 2740. 	Эльпинер  И.  Е.,  Збарский  И.  Б.,
Харламова  В.  И.,  Действие  ультразву¬
ковых  волн  на  аминокислоты,  ДАН  СССР,  73,
1255  (1950).
 2741*.  Elstermann 	W.,  Н  а  г  t  h  V.,  ^  Ober
 die  Behandlung  mit  Ultraschallwellen  in  der
Zahnheilkunde,  Zahnarztl.  Welt.,  4,  475  (1949).
 2741a.  Emerson  Ch.,  Starr  J.,  Ultraschall
zur  Metallbearbeitung,  Amer.  Machinist,  95,  Nr.  9,
85  (1951).
 2742. 	Enders  C.,  Raibke  K.,  Ultraschall  in  der
Brauerei,  Brauereiwissensch.,  33  (1951).
 2743. 	Ener  C.,  Relative  Velocities  of  Ultrasonic
Waves  in  Liquids  by  Spark  Shadow  Photography,
Phys.  Rev.,  79,  231  (1950);  Bull.  Amer.  Phys.  Soc.,
 25, 	40  (1950).
 2744. 	Ener  C.,  Gabrysh  A.  F.,  Hubbard
J.  C.,  Ultrasonic  Velocity,  Dispersion  and  Absorp¬
tion  in  Dry,  C02-free  Air,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  24,  474  (1952).
 2745. 	Erdmann  D.  C.,  Design  and  Application  of
Supersonic  Flaw  Detectors,  Trans.  Amer.  Inst.
Electr.  Eng.,  66,  1271  (1947).
 2746. 	Erdmann  D.  C.,  Ultrasonic  Flaw  Detector,
Amer.  pat.  No.  2593865  (1950).
 2747. 	Ernst  L.,  Gutmann  F.,  Gerben  mit
Ultraschall,  Journ.  Soc.  of  Leather  Trades  Che¬
mists,  34,  454  (1950).

Библиография
 641
 2748. 	Ernst  P.,.Improved  Devices  for  the  Concentration
of  Ultrasonic  Energy,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 21, 	468  (1949).
 2749. 	Ernst  P.,  Ultrasonic  Data  on  Solid  Materials,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  636  (1949).
 2750. 	Er.nst  P.  J.,  Ultrasonography,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  23,  80  (1951).
 2751. 	Ernst  P.  J.,  Hoffman  Ch.  W.,  New.  Me¬
thods  of  Ultrasonoscopy  and  Ultrasonography,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  87,  207  (1952).
 2752. 	Erdmann  D.,  Ultrasonic  Testing,  Nondestru¬
ctive  Testing,  8,  28  (1949).
 2753. 	Erwin  W.  S.,  Supersonic  Measuring  Means,
Amer.  pat.  No.  2431233  (1947).
 2754. 	Erwin  W.  S.,  The  Sonigage,  Engineering,
158,  487  (1944).
 2755. 	Erwin  W.  S.,  Transducer  Holder,  Amer.  pat.
No.  2494433  (1950).
 2756. 	Erwin  W.  S.,  Rassweiler  G.  W.,  Un
nouveau  type  d'appareil  a  ultrasons,  Rev.  de
Tlnd.  Minerale,  574  (1948).
 2757. 	E  s  с  h  e  R.,  Untersuchungen  zur  Ultraschall-
absorption  in  tierischen  Geweben  und  Kunststof-
fen,  Akustische  Beihefte,  71  (1952).
 2757a.  Esc  he  R.,  Untersuchung  der  Schwingungska-
vitation  in  Fliissigkeiten,  Akustische  Beihefte,
208  (1952).
 2758. 	Eucken  A.,  Wei  teres  zur  Assoziation  des
:  j  Wassers.  Zs.  f.  Elektrochem.,  53,  102  (1949).
 2759. 	Evans  D.  J.,A  Portable  Ultrasonic  Thickness
 gauge,  Non-destructive  Testing,  6, 	22, 	42,
 (1948).
 2760. 	Evans  D.  J.,  Measurement  of  Metal  Thickness
from  one  Side,  Petroleum  Refiner,  28,  Dezember-
hetf  (1949).
 2761. 	Everest  F.  A.,  O'N  e  i  1  H.  Т.,  Attenuation
of  Underwater  Sound,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 18, 	255  (1946).
 2762. 	Every  С.  E.,  Improvements'in  and  Relating
to  Motor  Fuels  and  Methods  of  Manufacturing  the
Same,  Brit.  pat.  No.  535768  (1939).
 2763. 	Exner  M.  L.,  Messung  der  Dampfung  pul-
sierender  Luftblasen  in  Wasser,  Akustische  Bei¬
hefte,  25  (1951).
 2764. 	E  у  s  s  e  n  G.  R.,  Ultrasonics,  Paint,  Oil,  Colour
Journ.,  120,  30  (1951).
 2765. 	Fair  J.  E.,  Lignht  Modulating  Apparatus  and
Method,  Amer.  pat.  No.  2308360  (1943).
 2766. 	Falkenhagen  H.,  Ultraschall  und  El.ektro-
striktion,  Zs.  angew.  Phys.  1,  304  (1949).
 2767. 	F  a  1  к  e  n  h  a  g  e  n  H.,  Mees  R.,  Ultra-
schall-Erzeugung  mittels  Elektrostriktion,  Reich-
ber.  f.  Phys.,  1,  46  (1949).
 2768*.  Fanucchi  F.,  Propagazione  ed  effetti  degli
ultrasuoni  nei  tessuti  viventi  mediante  Tappli-
cazione  di  lenti  sonore  sonvergenti,  Nuovo  Ci¬
mento,  7,  Suppl.,  2,590  (1950).
 2769*.  Fanucchi  F.,  Bussi  L.,  Azione  delle
onde  ultrasonore  sul  testicolo  di  ratto,  Scritti
Italiani  Radiobiol.,  97  (1943).
 2770*.  Fanucchi  F.,  Bussi  L.,  L'azione
biologica  degli  ultrasuoni,  Lo  Sperimentale,  97,
No.  3—4,  252  (1943).
 277i*  Fanucchi  F.,  Bussi  L.,  Gli  ultra¬
suoni  nella  biologia  e  nella  clinica,  Ric.  Sci.,
 19, 	877  (1949).
 2772*.  Fanucchi  F.,  Bussi  L.,  La  terapia
con  gli  ultrasuoni  del  «reumatismo  vertebrale»,
Reumatismo,  1,  1  (1949).
 41 	Л.  Бергман
 2773*.  F  a  n  u  с  c  h  i 	F.,  Bussi 	L., 	Ulteriori
 studi  sperimentale  sull'  azione  degli  ultrasuoni
sul  testicolo  di  ratto,  Biologia  latina,  1,  724  (1949).
 2774*.  Fanucchi 	F., 	Bussi 	L., 	II  fattore
 gradiente  di  pressione  sull'effetto  distruttivo
degli  ultrasuoni  sul  testicolo  del  ratto,  Biologia
latina,  2,  202  (1949).
 2775.*  Fanucchi 	F., 	Bussi 	L.,  Gli  effetti
 degli  ultrasuoni 	sull 	adenocarcinoma 	mammario
 di  Ehrlich  nei  torino,  Biologia  latina,  2,  209
 (1949).
 2776*.  Fanucchi  F.,  Bussi  L.,  Biologische
Wirkungen  und  therapeutische  Anwendung  des
Ultraschalls,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(Kongrefibericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,
1949),  S.  125.
 2777*  Fanucchi  F.,  Girelli  М.,  Azione
terapeutica  degli  ultrasuoni;  modalita  tecniche
e  spunti  interpretativi  sul  loro  meccanismo  di
azione,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  596  (1950).
 2778. 	F  a  r  a  n  J.  F.,  Jr.,  Sound  Scattering  by  Solid
Cylinders  and  Spheres,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 23, 	405  (1951).
 2779. 	Earmer  D.  E.,  Resonance  Inspection  Device,
Amer.  pat.  No.  2514482  (1950).
 2780. 	F  а  у  C.  R.,  Cleaning  Work  by  Using  Ultra
Highfrequency  Sound  Waves,  Machinery,  58,
158  (1952).
 2781. 	Fay  R.  D.,  Wave  Propagation  in  Liquidfilled
Cylinders,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  459
(1952^
 2782. 	Fay  R.  D.,  Fortier  О.  V.,  Transmission
of  Sound  Through  Steel  Plates  Immersed  in  Water,
Journ.  Acoust  Soc.  Amer.,  23,  339  (1951).
 2783. 	F  e  d  e  r  i  с  i  М.,  La  televisione  subacquea  con
ultrasuoni,  Bull.  Association  Suisse  des  Electri-
ciens,  40,  657  (1949).
 2784. 	Fein  L.,  Ultrasonic  Radiation  from  Curved
Quartz  Crystals,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,
511  (1949).
 2785. 	Fein  F.,  An  Ultrasonic  Underwater  «Point-
Source»  Probe,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,
876  (1950).
 2786*.  F  e  i  n  d  t  W.,.  Ober  die  Ultraschallempfindlich-
keit  des  Paramaecium  caudatum,  Strahlenthera¬
pie,  84,  611  (1951).
 2787*.  Feindt  W.,  Rust  H.  H.,  Die  Beeinflus-
sung  der  Plasmolyse  durch  Ultraschall.  Unter¬
suchungen  zum  Permeabilitatsproblem,  Arch.  f.
Phys.  Therap.,  4,  235  (1952).
 2788. 	Felix  W.,  Die  zerstorungstfreie  Priifung  groBer
Schmiedestiicke  mit  Ultraschall,  Schweiz.  Archiv.
 17, 	107  (1951).
 2789. 	F  e  n  e  1  1  A.  J.,  Some  Chemical  Effects  of  Ultra¬
sonic,  Research,  2,  148  (1949).
 2789a*.  F  i  a  n  d  e  s  i  о  D.,  Ober  die  Kombination,  von
Ultraschall  und  Histaminsubstanzen,  Minerva
med.,  43,  489  (1952).
 2790. 	F  i  e  d  1  e.r  G.,  Instrument  for  Measuring  Compres-
sional  Wave  Radiation  Pressure,  Amer.  pat.
No.  2531844  (1950).
 2791  *.  Fierz  F.,  Denecke  L.,  Klinische  Erfah¬
rungen  mit  der,  Ultraschalltherapie,  Schweiz,
med.  Wschr.,  79,  1109  (1949).
 2792. 	Finlay  W.  L.,  Soundless  Sound  Waves;  Odd
Real  of  Supersonics,  Sci.  Amer,,  162,  148,  216
 (1940).
 2793. 	Firestone  FI.  A.,  Tricks  with  the  Supersonic
Reflectoscope,  Nondestructive  Testing.,  7,  5  (1948)*

642
 Библиография
 2794. 	Firestone  Fl.  A.,  Supersonic  Inspection  for
Flaws  Lying  Near  the  Surface  of  a  Part.,  Amer.
pat.  No.  2467301  (1949).
 2795. 	Firestone  FL  A.,  Frederik  J.  R.,
The  Supersonic  Reflectoscop;  An  Instrument  for
Inspecting  the  Interior  fo  Metal  Parts  by  Means
of  Sound  Waves,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  16,
 100 	(1944).
 2796. 	Firestone  Fl.  A.,  Ling  D.  S.,  Method  and
Means  for  Generating  and  Utilizing  Vibrational
Waves  in  Plates,  Amer.  pat.  No.  2536128  (1951).
 2797. 	Fischer  F.  A.,  Der  piezoelektrische  Wandler
als  widerstandsreziprokes  Gebilde  zum  elektrody-
namischen,  Arch,  elektr.  Ubertrag.,  4,  321  (1950).
 2798. 	Fischer  F.  A.,  Grundziige  der  Elektro-
akustik,  Berlin,  1950,  S.  162.
 2799*.  Fischer  G.,  Les  ultra-sons;  leurs  indications
contre-indications  en  therapeutique,  Concours.
Med.,  73,  2585  (1951).
 2800. 	Fischer  W.,  Ultraschallquarze,  Der  Aufschlufi,
 1, 	18,  32  (1950).
 2801. 	Fitzgerald  B.  D.,  Apparatus  for  Ultrasonic
Treatment  of  Liquids,  Amer.,  pat.  No.  2585103
 (1948).
 2802. 	Fitzpatrick  J.A.,  An  Improved  Ultrasonic
Interferometer  for  Gases  and  Vapors  at  Low  Pres¬
sure,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amr.,  23,  626  (1951).
 2803. 	Fitzpatrick  J.  A.,  Thaler  W.  J.,
A  Barium  Titanate  Coaxial  Cable  for  the  Production
of  a  Short  Duration  Spark,  Phys.  Rev.,  79,  231,
 (1950).
 2804. 	Florisson  Ch.,  Ultraschalltechnik;  ein  Be-
richt  iiber  das  Erreichte,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin  (Kongrefibericht  der  Erlanger  Ultra¬
schalltagung,  1949),  S.  19.
 2805. 	Florisson  Ch.,  Procede  de  mesure  absolute
de  la  puissance  acoustique  d'un  flux  d'ultrasons
dans  un  liquide,  mettant  en  oeuvre  la  pression  de
radiation  s'exercant  sur  une  intersurface  liquide-
gaz,  Compt.  Rend.,  235,  27  (1952).
 2806*.  Flosdorf  E.  W.,  К  i  m  b  a  1  1  A.,  Cham-
b  e  r  s  L.  A.,  Studies  onH  «pertussis»,  I.  Liberation
by  Sonic  Vibration  of  a  Soluble  Component  that
Phase  I  Agglutinins,  Proc.  Soc.  Exp.  Biol,  and
Med.,  41,  122  (1939).
 2807. 	F  о  к  к  e  r  A.  D.,  Acoustic  Radiation  Pressure,
Colloquium  over  Ultrasonore  Trillingen,  Bruxells,
1951,  Коп.  VI.  Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.
Belgie,  1951,  p.  143.
 2808. 	Fox  F.  E.,  Dependence  of  Ultrasonic  Absorption
on  Intensity  and  the  Phenomenon  of  Cavitation,
Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  198  (1950).
 2809. 	Fox  F.  E.,  Intensitatsabhangigkeit  des  Absorp-
tionskoeffizienten  von  Ultraschallwellen,  Phys.
Rev.,  83,  199  (1951).
 2810. 	Fox  F.  E.,  Ultrasonic  Relaxation  Phenomena  in
Viscous  Liquids,  Colloquium  over  Ultrasonore
Trillingen,  Bruxells,  Коп.  VI.  Acad.  Weten.
Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  p.  38.
 2811. 	Fox.  F.  E.,  Griffing  V.,  Experimental
Investigation  of  Ultrasonic  Intensity  Gain  in
Water  Due  to  Concave  Reflection,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  352  (1949).
 2812. 	Fox  F.  E.,  Herzfeld  K.  F.,  On  the
Forces  Producing  the  Ultrasonic  Wind,  Phys.
Rev.,  78,  156  (1950).
 2813. 	Fox  F.  E.,  Hunter  J.  L.,  The  Ultrasonic
Interferometer  with  Resonant  Liquid  Column,
Proc.  Inst.  Rad.  Eng.,  36,  1500  (1948).
 2814. 	Frank  R.  H.,  Renner  R.  W.,  The  Super-
sonic-Reflectoscop,  Proc.  Conf.  Amer.  Inst.  Mi¬
ning  Met.  Eng.,  31,  299  (1948).
 2815. 	Frederick  R.  J.,  Firestone  F.  A.„
Supersonic  Inspection  for  Flaws  Lying  Near  the
Surface  of  a  Part,  Amer.  pat.  No.  2565725
(1946).
 2816. 	Frederick  J.  R.,  M  a  r  t  i  n  A.  E.,  An  Ex¬
periment  Study  of  the  Velocities  of  Rayleigh  and
Lamb-Waves,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21  „
 467 	(1949).
 2817. 	Freedman  E.,  On  the  Propagation  of  Ultra¬
sonic  Wavds  in  Acetic  Acid,  Journ.  Chem.  Phys.,.
 19, 	1318  (1951).
 2818. 	French  C.  S.,  The  Pigment  Coating  Compound
in  Photosynthetic  Bacteria,  I.  The  Extraction
and  Properties  of  Photosynthin,  Journ.  Gen.
Physiol.,  23,  469  (1940).
 2819. 	Frensdorff  H.  K.,  Clark  H.  М.,  Oxy-
dation  par  ultra-sons  de  solutions  d'iodure  de
potassium,  Journ.  chim.  phys.,  47,  399  (1950).
 2820*.  Frenzel  H.,  Pfander  F.,  Grundlagen
der  Ultraschall-Therapie  im  Ohrgebiet,  HNO,
Wegweiser  f.  facharztl.  Praxis,  2,  193  (1950).
 2821*.  Frey  R.,  Lochmann  H.,  Ergebnisse
der  Ultraschallbehandlung  von  Tumoren  in  Expe¬
riment  und  Klinik,  Arztl.  Forsch.,  3,  236  (1949).
 2822*.  F  r  i  e  d  1  i  P.,  Ultraschall  und  Ovar,  Gynae-
cologia,  131,  97  (1951).
 2823*.  F  r  i  m  гц  e  г  М.,  Die  biologischen  Wirkungen
des  Ultraschalls  als  kolloidchemisches  Problem
unter  besonderer  Beriicksichtigung  der  Eiweifi-
korper,  Dissertation,  Universitat  Erlangen,  1948.
 2824*.  F  r  i  n  g  s  H.,  Pest  Control  with  Sound  Waves,
Ultrasonics  as  a  Possibility  on  the  Future  of  Ro¬
dent  and  Insect  Control.,  Pests,  16,  9,  44  (1948).
 2825*.  Frings  H.,  Senkovits  I.,  Destruction
of  the  Pinnae  of  White  Mice  by  High  Intensity
Air-Borne  Sound,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 22, 	682  (1950).
 2826.  F  r  i  t  s  с  h  J.,  Herstellung  von  Beton,  Mortel
 u. 	dgl.,  bei  welchem  die  teilweise  Vermischung
der  Bestandteile  durch  Ultraschall  erfolgt,  Osterr.
Pat.  Nr.  165127  (1947).
 2827*.  Frit  z-N  i  g  g  1  i  H.,  Die  Einwirkung  des
Ultraschalls  auf  die  Entwicklung  und  Mutationsra-
te  der  Taufliege  (Drosophila  melanogaster),  Arch,
phys.  Therap.,  2,  56  (1950).
 2828*.  Frit  z-N  i  g  g  1  i  H.,  В  6  n  i  A.,  Biological
Experiments  on  Drosophila  melanogaster  with
Supersonic  Vibrations,  Science,  112,  120  (1950).
 2828a.  F  r  u  с  h  t  A.  H.,  Die  Geschwindigkeit  des
Ultraschalls  in  menschlichen  und  tierischen
Geweben,  Naturwiss.,  39,  491  (1952).
 2829*.  F  r  ii  n  g  e  1 	F.,  Der  Ultraschall,  Wesen  und
 Wirkung,  erste  Anwendung  in  der  Zahnmedizin,.
Dentist  Rdsch.,  3,  Nr.  18,  1  (1948).
 2830*.  Fr  ii  ng  e  1 	F., 	Ultraschall  in  der  Hand  des
 Arztes,  Blick  in  die  Wissenschaft,  72  (1949).
 2831. 	Fr  ungel  F.,  Schaltungstechnik  piezoelektri¬
scher  und  magnetostriktiver  Ultraschallgerate
Radio  Mentor,  15,  425  (1949).
 2832. 	F  r  ii  n  g  e  1  F.,  Zum  mechanischen  Wirkungsgrad
 von  Fliissigkeitsfunken,  Optik,  3, 	124 	(1948).
 2833. 	Fr  ungel  F.,  Beschallung  von  Metallgufi,
DBP  Nr.  802582  (1951).
 2834. 	F  r  u  t  h  H.  A.,  Method  of  and  Apparatus  for
Cleaning  by  Ultrasonic  Waves,  Amer.  pat.
No.  2468550  (1949).

Библиография
 643
 2835. 	Fry  F.  J.,  Fry  W.  J.,  Supersonic  Detection
of  Infra-Red  Radiation,  Proc.  Nat.  Electronics
Conference  Chicago,  3,  537  (1947).
 2836. 	Fry  W.  J.,  Low  Loss  Crystal  Systems  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  29  (1949).
 2837. 	Fry  W.  J.,  An  Ultrasonic  Projector  Design  for
a  Wide  Range  of  Research  Applications,  Rev.
Sci.  Instr.,  21,  940  (1950).
 2838. 	Fry  W.  J.,  The  Double  Crystal  Acoustic  Interfe¬
rometer,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  17  (1949).
 2839. 	Foy  W.  J.,  Mechanism  of  Acoustic  Absorption
in  Tissue,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  412
 (1952).
 2840. 	Fry  W.  J.,  Baumann  R.,  Fry,  Hall  W.
Variable  Resonant  Frequency  Crystal  Systems,
Jqurn.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  94  (1951).
 2841. 	Fry  W.  J.,  Tucker  D.,  Mechanism  of  Action
of  Ultrasound  on  Nerve  Tissue,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  23,  627  (1951).
 2842*.  Fry  W.  J.,  Tucker  D.,  Fry  F.  J.,
Wulff  V.  J.,  Physical  Factors  Involved  in
Ultrasonically  Induced  Changes  in  Living  Systems,
 II. 	Amplitude  Duration  Relations  and  the  Ef¬
fect  of  Hydrostatic  Pressure  for  Nerve  Tissue,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  364  (1951).
 2843*.  Fry  W.  J.,  Wul  ff  V.  J.,  Ultrasonic  Irra¬
diation  of  Nerve  Tissue,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  22,  682  (1950).
 2844*.  Fry  W.  J.,  Wulff  V.  J.,  Tucker  D.,
F  г  у  F.  J.,  Physical  Factors  Involved  in  Ultrasoni¬
cally  Induced  Changes  in  Living  Systems,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  867  (1950).
 2845.  Fryklund  R.  A.,  Apparatus  for  Driving  Fle¬
xible  Members,  Amer.  pat.  No.  2498990  (1950).
 2846*.  Fuchs  G.,  Ergebnisse  und  Probleme  der  Ultra-
schall-Therapie,  Wien.  med.  Wschr.,  101,  209
 (1951).
 2847*.  Fuchs  H.  К.,  В  u  с  h  t  a  1  a  V.,  Ergebnisse
der  Ultraschallbehandlung  und  experimentelle
Untersuchungen,  Deutsche  med.  Wschr.,  74,
 277 	(1949). 	'
 2848*.  Fuchtbauer  H.,  Theismann  H.,
Zur  Wirkung  des  Ultraschalls  auf  Bakterien,  Natur¬
wiss.,  36,  346  (1949).
 2849*.  Fujii  Y.,  Ifuku  S.,  Azuma,  EinfluB
von  Ultraschall  auf  die  Spermienbewegungen
einiger  Amphibien.  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42,
 47, 	183  (1943).
 2850*.  F  u  n  a  d  о  J.,  Uber  die  zerstorende  Wirkung
von  Ultraschallwellen  auf  Bakterien,  Zs.  Japan
Mikrob.  Pat-hoL,  32,  546,  565,  641,  665,  758,  778
 (1938).
 2851*.  F  u  n  a  d  о  J.,  Uber  die  Viskositat  der  mit
Ultraschall  behandelten  bakterienhaltigen  Fliis-
sigkeit,  Zs.  Japan  Mikrob.  Pathol.,  33,  250,  1195
 (1939).
 2852*.  Funder  W.,  Grun  P.,  Reinhart  W.,
Ober  den  Einfluss  des  Ultraschalles  auf  den  Peni-
cillinspiegel  des  Auges,  Graefes  Arch.  Optihal-
mol.,  151,  399  (1951).
 2853*.  Funk  C.  F.,  Die  Ultraschallbehandlung  der
Hautkrankheiten,  Dermat.  Wschr.,  123,  127  (1951).
 2854*.  Funk  C.  Fr.,  Demmel  Fr.,  Erfahrungen  mit  Ul¬
traschall  in  ambulanter  und  klinischer  Behand¬
lung,  Zs.  f.  Haut-  n.  Geschlechtskrankhei-
ten  7,  164  (1949).
 2855. 	Gabillard  R.,  Modulateur  d’intensite
lumineuse  a  ultrasons,  Documentez-Vous  Nr.  17,
 20 	(1948).
 2856. 	G  a  b  1  e  r  F.,  Ultraschall  und  mikroscopische
Methoden  der  Ultraschalltechnik,  Mikroskopie
(Wien),  3,  218  (1948).
 2857. 	G  a  b  1  e  r  H.,  Zur  Echolotung  von  Fisch-
warmen,  Jahresheft  d.  Deutschen  Fischwirtschaft,
Sonderbeilage  der  Allgem.  Fischereiwirtschaftsztg
 (1950),  S.  5,  7,  51.
 2858. 	Gabrielli  I.,  Poiani  G.,  Misure  di
 velocita  degli  ultrasuoni  in  alcune  mescolanze
di  liquidi,  Ric.  Sci.,  22,  1426  (1952).
 2859. 	Gabrielli  I.,  Poiani  G.,  Mesures  de  la
vitesse  de  propagation  d’ultrasons  dans  quelques
melanges  liquiaes,  Colloquium  over  Ultrasonore
Trillingen,  Bruxelles,  Коп.  VI.  Acad.  Weten.
Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  p.  234.
 2860. 	Gaffney  J.,Petrauskas  A.  A.,  Velocity
and  attenuation  of  Sound  in  Plexiglas,  Phys.
Rev.,  81,  303  (1951).
 2861. 	Galt  J.  K-,  Sound  Absorption  and  Velocity  in
Liquified  Argon,  Oxygen,  Nitrogen  and  Hydro¬
gen,  Journ.  Chem.  Phys.,  16,  505  (1948).
 2862. 	Galt  J.  K.,  Pel  lam  J.  R.,  A  Method  of
Measurement  the  Velocity  and  Absorption  of
Sound  in  Liquids,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  18,
251  (1946).
 2863*.  Gamo  I.,  Ichikawa  Т.,  Tagawa  E.,
Sato  Y.,  Suzuki  М.,  Ober  den  EinfluB
von  Ultraschall  auf  Blutdruck  und  Atmung,  Mitt,
med.  Ges.  zu  Osaka,  40,  1347  (1941).
 2864.  Garay  K.,  Gerendas  М.,  Effect  of  Ultra¬
sonic  Vibration  on  Muscle  Fibres  in  Vitro,  Experien-
tia,  5,  410  (1949).
 2865.  Garay  K->  Berencsi  G.,  The  Effect  of
Ultrasonic  Vibration  on  Benzopyrene,  Experien-
tia,  4,  272  (1948).
 2866. 	Gardner  T.  Manufacturing  Controls  of  Large
Steel  Forgings,  Iron  Age,  164,  46  (1949).
 2867. 	Гарлинская  E.  И.,Долгополов  H.  H.,
Матетцкий  А.  И.,  Рубан  A.  JI.,  Мойка
шерсти  с  применением  ультразвуковой  энергии,
Тексшльн.  пром.,  12,  10  (1952).
 2868. 	Gat  to  F.,  Influenza  di  piccole  cavita  sulla
velocita  del  suono  nei  metalli,  Alluminio,  No.  1,
 19 	(1950).
 2869. 	Gat  to  F.,  Alcune  considerazioni  su  di  un  nuovo
effetto  di  smorzamanto,  Nuovo  Cimento,  7,
Suppl.  2,  204  (1950).
 2870. 	Gavreau  V.,  Audibilite  de  sons  de  frequence
elevee,  Compt.  Rend.,  226,  2053  (1948).
 287L  Gavreau  V.,  DratzM.,  CalaoraA.,
Un  methode  d’etalonage  absolu  de  microphones
aux  frequences  audibles  et  ultrasonores,  Compt.
Rend.,  234,  1603  (1952).
 2871a,  Gebert  F.,  Zur  Kinetik  der  Ultraschall-
Depolymerisation,  Angew.  Chem.,  64, 	625
 (1952).
 2872. 	Geddo  F.,  Sull’impiego  degli  ultrasuoni  in
affezioni  inflammatorie  ginecologicshe,  e  sul
loro  effetto  in  un  caso  di  grave  radiodermite,
Q.  Clin.  Ostet.,  6,  336  (1951).
 2873. 	G  e  r  1  a  с  h  М.,  Porositatsuntersuchungen  an
 Hochspannungsisolatoren  mit  Ultraschall  und
ihre  Bedeutung  fiir  die  Energieversorgung,
Elekfrotechnik,  6,  176  (1952). 	,
 2874*.  Qerstner  H.,  Ober  den  Preyerschen  Ohrmu-
schelreflex  am  US-beschallten  Meerschweinchen,
Pflug.  Arch.,  264,  265  (1943).
 2875*.  G  h  i  s  1  e  n  i  P.  L.,  Ultrasuoni  e  germinabilita,
Nuovo  Giorn.  Bot.  Ital.,  55,  567  (1948).
 41*

644
 Библиография
 2876. 	G  h  о  s  е  S.  С.,  Generation  and  Analysis  of  Ultra¬
sonic  Noise,  Nature,  165,  66  (1950).
 2877. 	Ghosh  В.  B.,  On  the  Propagation  of  Su¬
personic  Waves  Through  Liquids  and  Solutions,
Indian  Journ.  Phys.,  23,  79  (1949).
 2878. 	Ghosh  В.  B.,  On  the  Dispersion  and  Absorption
of  Supersonic  Waves  in  Water,  Indian  Journ.
Phys.,  24,  1  (1950).
 2879. 	Ghosh  R.  N.,  Verm  a  G.  S.,  Ultrasonic
Absorption  in  Unassociated  Liquids,  Journ.  Sci.
Indian  Res.,  8,  192  (1949).
 2880. 	Ghosh  R.  N.,  V  e  r  m  a  G.  S.,  Effect  of  Tem¬
perature  on  Ultrasonic  Absorption  in  Acetic  Acid,
Indian  Journ.  Phys.,  24,  125  (1950).
 2881. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Contributo  alia  tecnica  delle
ricerche  sulla  azione  biologica  degli  ultrasuoni,
Ric.  Sci.,  18,  1585  (1948).
 2882. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Improvements  in  Ultrasound
Velocity  Measurements  by  Optical  Methods,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  61  (1949).
 2883. 	Giacomini  A.,  Ultasonic  Light  Modulation,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  61  (1949).
 2884. 	Giacomini  A.,  Ober  die  Technik  experimen-
teller  Uliraschallversuche,  Der  Ultraschall  in
der  Medizin  (Kongrefibericht  der  Erlanger  Ultra-
schalltagung,  1949),  S.  122.
 2885. 	G  i  а  с  о  m  i  n  i  A.,  Ricerche  die  ultracustica  dell’
Istikuto  «О.  M.  Corbino»,  Nuovo  Cimento,  7,
Suppl.  2,  81  (1950).
 2886. 	Gierer  A.,  Wirtz  W.,  Die  Theorie  der
Schallabsorption  in  Fliissigkeiten,  Zs.  Naturforsch.,
 5a,  270  (1950);  Phys.  Rev.,  79,  906  (1950).
 2887*.  Gierlich  K.,  Die  Kombination  der  Ultra¬
schallbehandlung  mit  anderen  Mitteln  der  Physiko-
Therapie,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  1,  349
 (1949).
 2888*.  Gilbert  P.  F.,  Gawain  G.  CL,  Sonic
and  Ultrasonic  Effects  on  Maze  Learning  an
Dretention  in  the  Albino  Rat.,  Dissertation,
Pennsylvania  State  College,  1950.
 2889. 	Gillespie  R.  W.,  Projector  and  Receiver  of
Supersonic  Frequencies,  Amer.  pat.  No.  2448365
 (1948).
 2890. 	Гинзбург  В.  JI.,  О  дисперсии  звука  высокой
 частоты  в  жидкостях,  ДАН  СССР,  36, 	8
 (1942).
 2891*.  Girelli  М.,  Sulla  penetrazione  percutanea
di  medicamenti  per  effetto  degli  ultrasuoni,
Reumatismo,  2,  204  (1950)
 2892.  Givens  M.  P.,  Nyborg  W.  L.,  Piele¬
meier  W.,  S  a  b  у  J.  S.,  Ultrasonic  Propagation
in,  a  Uniforme  Atmosphere,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  18,  245  (1946).
 2893*.  Gjertz  A.,  Nagra  Erfarenheter  med  Ult¬
ra  judbehandling,  Sven  Lak.  Tidn., 	48, 	1566
 (1951).
 2894. 	Glauser  O.,  Wirkung  des  Ultraschalls  auf
das  Langenwachstum  der  Pfahlwurzel  bei  Pisum
sativum,  Strahlentherapie,  85,  494  (1951).
 2895. 	Globe  S.,  A.  Theory  of  the  Thickness  Vibrations
of  a  Barium  Titanate  Cylindrical  Transducer,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  625  (1951).
 2896*.  Gloggengiefier  W.,  Experimentell-
morphologische  Untersuchungen  iiber  die  Wirkung
der  Ultraschallwellen  auf  die  Haut,  Muskulatur,
Herz  und  Lungen  des  Kaninchens,  Beitr.  pathol.
Anat.,  Ill,  457  (1951).
 2897.  G  o  b  e  1  R.,  Ultraschallgeneratoren  und  Schall-
geber,  Nachrichtentechnik,  2,  7  (1952).
 2898*.  Goehlich  H.  J.,  Probleme  und  Gefahren
der  Ultraschall-Therapie  vom  technischen  Stand-
punkt  gesehen,  Med.  Techn.,  4,  260  (1950).
 2899.  Goetz  H.,  Eine  Methode  zur  Messung  des
Schallstrahlungsdruckes  bei  Ultraschallwellen,
Zs.  f.  Naturforsch.,  4a,  587  (1949).
 2900*.  GohrH.,  FalkenbachK.  H.,Kiel  P.,
Untersuchungen  iiber  die  W  irkung  der  Ultraschall¬
wellen  auf  das  stromende  Blut  unter  besonderer
Berucksichtigung  der  cellularen  Elemente,  Arch.  f.
phys.  Therap.,  3,  383  (1951).
 2901. 	Go  1  d  L.,  Analysis  of  Multiple  Echo  Effect  Arising
from  the  Release  of  a  Stored  Wave  Train,  Phys.
Rev.,  78,  332  (1950).
 2902. 	Gold  L.,  Compilation  of  Body  Wave  Velocity
Data  or  Cubic  and  Hexagonal  Metals,  Journ.
Appl.  Phys.,  21,  541  (1950).
 2903. 	Gold  L.,  Evaluation  of  the  Stiffness  Coefficients
for  Beryllium  from  Ultrasonic  Measurements  in
Polycrystalline  and  Single  Crystal  Specimen,
Phys.  Rev.,  77,  390  (1950).
 2904. 	Gold  L.,  Analysis  of  Multiple-Echo  Effect  Ari¬
sing  from  the  Release  of  a  Stored  Wave  Train,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  214  (1951).
 2905. 	Goldman  D.  E.,  R  i  n  go  G.  R.,  Determina¬
tion  of  Pressure  Nodes  in  Liquids,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  21,  270  (1949).
 2906. 	Goldsmith  K-,  Measurement  of  the  Elasto-
plastic  Properties  of  Gels,  Nature,  163,  601  (1949).
 2907. 	Goldstein  G.,  Stern  K-G.,  Experiments
on  the  Sonic,  Thermal  and  Enzyme  Depolymeriza¬
tion  of  Desoxyribosenucleic  Acid,  Journ.  Polymer.
Sci.,  5,  687  (1950).
 2908*.  Gomez  C.  G.,  Mat  as  L.  C.,  Strophanthus
from  (Spanish)  Guinea,  Med.  Colonial  (Madrid),
 15, 	401  (1950).
 2909.  G  о  p  a  1  j  i,  Ultrasonic  Absorption  in  Normal  Air
at  456  kc/s  for  Different  Humidities,  Indian  Journ.
Phys.,  25,  298  (1951).
 2910*.  Gottschalk  H.  J.,  Einige  Hauterkrankun-
gen  und  Ultraschall,  Der  Ultraschall  in  der  Medi¬
zin,  1,  298  (1949).
 2911. 	Губанов  А.  И.,  Расчет  фокусировки  ультра¬
звука,  ЖТФ,  19,  30  (1949).
 2912. 	Goudet  G.,  Variation  en  fonction  de  la  tempera¬
ture,  de  la  vitesse  du  son  dans  les  melanges  eau-
alcool  methylique,  Compt.  Rend.,  217,  65  (1943).
 2913. 	G  о  u  r  1  a  у  P.,  Ultraschall  als  Hilfsmittel  in
der  Gerberei,  Rev.  Techn.  Ind.  Cuir,  43,  179  (1951).
 2914. 	G  r  a  b  a  r  P.,  Etudes  sur  les  proteides,.  enzymes,
ultravirus  et  microbes  a  l’aide  de  ultrasons,Expo¬
ses  annuels  de  Biochimie  medicale,  12,  161  (1951).
 2915. 	G  r  a  b  a  r  P.,  Action  des  ultra-sons  sur  les  sub¬
stances  de  masse  moleculaire  elevee,  Nuovo  Cimen¬
to,  7,  Suppl.  2,  487  (1950).
 2916. 	G  r  a  b  a  r  P.,  Action  des  ultra-sons  sur  des
suspensions  et  des  solutions  de  macro-molecules,
Colloquium  over  Ultra-sonore  Trillingen,  Bruxel
les,  Коп.  VI.  Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.  Bel¬
gie,  1951,  p.  174.
 2917. 	Grabar  P.,  Morel  J.,  Etudas  sur  la  dena-
turation  des  proteides,  III.  Action  des  ultra-sons
sur  la  gelatine,  Bull.  soc.  chim.  biol.,  32,  630
 (1950).
 2918. 	Grabar  P.,  Prudhomme  P.  O.,  Die
mechanischen  und  chemischen  Wirkungen  der
Ultraschallwellen,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(Kongressbericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung
1949),  S.  114.

Библиография
 645
 2919.
 2920.
 2921.
 2922.
 2923.
 2924.
 2925.
 2926.
 2927.
 2928.
 2929.
 2930.
 2931.
 2932.
 2933.
 2934.
 2935.
 2936.
 2937.
 2938.
 2939.
 2940.
2941  *
 Grabar  P.,  Voinovitch  I.,  Prud¬
homme  R.  O.,  Action  des  ultra-sons  sur  une
oxydase,  Biochem,  et  biophys.  Acta,  3,  412  (1949).
Gralen  N.,  Berg  S.,  Treatment  of  Wood
with  Ultrasonic  Waves,  Journ.  Polymer.  Sci.,
 6, 	503  (1951).
 G  r  a  n  i  e  r  E.,  Les  corps  superpolarisables
(seignettoelectriques),  Rev.  generale  de  1’Electri¬
cs,  59,  33  (1950).
 Green  Ch.  E.,  Synthetic  Crystals  at  Ultrasonic
Frequencies,  Electronics,  23,  No.  4,  110  (1950).
Greenspan  М.,  Attenuation  of  Sound  in  Ra¬
refied  Helium,  Phys.  Rev.,  75,  197  (1949).
Greenspan  M  ,  Propagation  of  Sound  in
Rarefied  Helium,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,
568  (1950).
 Greenspan  М.,  Thompson  M.  C.,Jr.,
An  11-Mc/sec  Ultrasonic  Interferometer  for  Gases,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  627  (1951).
Griffin  D.  R.,  Measurements  of  the  Ultrasonic
Cries  of  Bats,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  247
 (1950).
 Griffin  R.  D.,  The  Crying  of  Bats,  Physics
Today,  3,  No.  4,  25  (1950);  Sci.  News  Letter,
 57, 	229  (1950).
 Griffin  D.  R.,  The  Navigation  of  Bats,  Sci.
Amer.,  183,  No.  8,  52  (1950).
 Griffin  D.  R.,.  Audible  and  Ultrasonic  Sounds
of  Bats,  Experientia,  7,  448  (1951).
 G  r  i  f  f  i  n  g  V.,  Theoretical  Explanation  of  the
Chemical  Effects  of  Ultrasonics,  Journ.  Chem.
Phys.,  18,  997  (1950).
 G  r  i  f  f  i  n  g  V.,  Sette  D.,  Luminiscence  Pro¬
duced  as  Result  of  Intense  Ultrasonic  Waves,
Phys.  Rev.,  87,  234  (1952).
 G  r  i  f  f  i  n  g  V.,  Fox  F.  E.,  Theorie  of  Ultra¬
sonic  Intensity  gain  due  to  Concave  Reflectors,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  348  (1949).
Grognot  P.,  Spectres  ultra-sonores  emis  par
des  propulseurs  d’avion  et  apercu  des  effects
physiologiques  provoques  par  certains  de  ceux-
ci,  Ann.  Telecommun,  6,  341  (1951).
 Grognot  P.,  Lehmann  R.,  Quelques  spect¬
res  de  bruits  ultrasonores  produits  par  des  moteurs
a  helice  et  a  reaction  fonctionnant  au  sol,  Nuovo
Cimento,  7,  Suppl.  2,  377  (1950).
 Grossetti  E.,  Sull’assorbimento  delle  onde
ultra-sonore  da  parte  die  miscugli  di  liquidi  di
notevole  viscosita,  Atti  Acc.  Naz.  Lincei,  1,  1315
(1946).
 Grossetti  E.,  Sull’assorbimento  ela  diffusio-
ne  degli  ultrasuoni  da  parte  di  soluzioni  ed  emulsi-
oni,  Atti  Acc.  Naz.  Lincei,  3,  88  (1947).
Grossetti  E.,  Sull’  assorbimento  delle  onde
ultrasonore  da  parte  di  miscugli  di  liquidi  viscosi,
Atti  Acc.  Naz.  Lincei  2,  606  (1947).
 Grossetti  E.,  Distribuzione  di  intensita  nel
campo  ultrasonoro,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
 212 	(1950).
 Grossetti  E.  Sulla  distribuzione  del  campo
ultrasonoro  nei  liquidi,  Nuovo  Cimento,  8,  301
 (1951).
 Grossetti  E.,  Su  alcune  particolarita  nella
emissione  degli  ultrasuoni,  Nuovo  Cimento,  8,
441  (1951).
 • 	Griin  P.,  Funder  W.,  Wyt  L.,  Uber  die
Wirkung  des  Ultraschalles  auf  den  Glaskorper
und  auf  die  Linse,  Klin.  Monatsbl.  f.  Augenheil-
kunde,  116,  358  (1950).
 2942*.  Grutz  O.,  Histologische  Untersuchungen  an
Tiertumoren  nach  Ultaschalleinwirkung,  Strah¬
lentherapie,  79,  577  (1949).
 2943*.  Grutzmacher  М.,  Der  Ultraschall,  seine
Verwendung  in  der  Medizin,  seine  Wirkungen  und
Gefahren,  Arbeitsschutz,  1,  21  (1949).
 2944*.  Guastavino  G.  N.,  McLoughlin  R.,  Lo-
calizador  ultra-sonoscopico  para  aplicacoes  medi-
cas.  Brasil  Med.,  65,  77  (1951).
 2945. 	Губанов  А.  И.  (cm.  [29111).
 2946. 	G  u  с  к  e  r  F.  Т.,  Jr.,  Lamb  F.  W.,  M  a  г  с  h
 G. 	A.,  PI  a  ag  R.  М.,  The  Adiabatic  Compressi¬
bility  of  Aqueous  Solutions  of  Some  Simple  Amine
Acids  and  Their  Uncharged  Isomers  at  25°,  Amer.
Chem.  Soc.  Journ.,  72,  310  (1950).
 2947*.  G  u  n  s  e  1  E.,  Ober  Versuche  mit  Ultraschall
am  Rattenhoden,  Der  Ultraschall  in  der  Madizin,
 1, 	198  (1949).
 2948*.  G  u  n  s  e  1 	E., 	Ober  Ultraschallveranderungen
 am  Rattenhoden,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.,  2t
601  (1950).
 2949. 	Giinther  P.,  Die  Bildung  von  Wasserstoff-
superoxyd  im  Ultraschallfeld  und  die  Ultraschall-
empfindlichkeit  der  Landolt-Reaktion,  Angew.
Chem.,  A59,  164  (1947).
 2950. 	Gunther  P.,  Chemische  Ultraschall  wirkungen
in  Losungen,  Angew.  Chem.,  63,  241  (1951)*
 2951. 	Guttner  W.y  Kristallmikrophon  fur  Was-
serschall,  Zs.  Angew.  Phys.,  2,  206  (1950).
 2952. 	Guttner  W.,  Fiedler  G,Patzold  J.,
Ober  Ultraschallabbildungen  am  menschlichen
Schadel,  Acustica,  2,  148  (1952).
 2953. 	Gup  till  E.  W.,  MacDonald  A.  D.,
The  Acoustical  Field  near  a  Circular  Transducer,
Canad.  Journ.  Phys.,  30,  119  (1952).
 2954. 	Gutmann  F.,  Crystalholder  permitting
Direct  Supersonic  Irradiation,  Journ.  Sci.  Instr.,
 24, 	276  (1947).
 2955. 	Hagen  C.,  Rust  H.  H.,  LebowskyF.,
Untersuchungen  zur  Frage  der  Einwirkung  von
Ultraschall  auf  die  Diffusion,  Naturwiss.,  38,
 5 	(1951).
 2956. 	Haissinskv  М.,  Prudhomme  R.  O.,
Remarques  sur  le  mecanisme  des  actions  chi-
miques  produites  par  les  ultra-sons,  Journ.  chim.
phys.  et  phys.-chim.  biol.,  47,  925  (1950).
 2957. 	Hall  W.  L.,  Fry  W.  J.,  Design  of  Variable
Resonant  Frequency  Crystal  Transducers,  Rev.,
Sci.  Instr,  22,  155  (1951).
 2958*.  Hallermann  W.,  Basch  A.,  Lade-
burg  H.,  Ober  die  Ultraschalleinwirkung  am
Tierauge,  Klin.  Monatsbl.  f.  Augenheilkunde,
 119, 	401  (1951).
 2959*.  Hallermann  W.,  Ladeburg  H.,
Zur  Frage  der  Ultraschallbehandlung  dcs.Auges,
Klin.  Monatsbl.  f.  Augenheilkunde,  116,  355
(1950).
 2960*.  Halsschei  dtW.,  HolfeldA.,  Rhein-
w  a  1  d  U.,  Die  Ultraschall-Therapie  in  der
Zahn-,  Mund-  und  Kieferheilkunde,  Zahnarztl.
Welt,  4,  572  (1949).
 2961*.  H  a  m  a  n  n  H.,  Zur  Atiologie  und  Therapie
der  Epicondylitis  humeri,  Deutsche  Gesundheits-
wesen,  6,  195  (1951).
 2962. 	H  a  m  b  r  e  D.,  The  Effect  of  Ultrasonic
Waves  upon  Klebsiella  Pneumoniae  Saccharo-
myces  Cerevisae,  Miyagawanella  Felis  and'
Influenca  Virus  A.,  Journ.  Bacteriol.,  57,  279
 (1949).

646
 Библиография
 2963.  Hanle  W., 	Kotschak  О., 	Schar-
 man  A.,  Abklingzeiten  organischer  Leuchtstoffe,
Zs.  f.  Naturforsch.,  6a,  202  (1951).
 2964. 	Harisaki  Y.,  The  Action  of  Supersonic  Waves
on  Colloidal  Systems,  Journ.  Chem.  Soc.  Japan,
 66, 	36  (1945).
 2965.  Harris  E., 	Huntington, 	Ultrasonic
 Generator.,  Amer.  pat.  No.  2589375  (1949).
 2966. 	Hartley  С.,  M  u  1  1  E.  K-,  Ultrasonic  Testing
of  Tool  Steels,  Iron  Age,  163,  May,  80  (1949).
 2967. 	Hartmann  J.,  Mortensen  Т.,  A  Com¬
parison  of  the  Rayleigh  Disk  and  the  Acoustic
Radiometer  Methods  for  the  Measurement  of  Sound¬
wave  Energy,  Phil.  Mag.,  39,  377  (1948).
 2968. 	Hartmann  F.,  Theism  ann  H.,  Uber
Wirkung  von  Ultraschall  auf  Serumproteine,
Naturwiss.,  35,  346  (1948).
 2969. 	Harvey  E.  N.,  Barnes  D.  K-,  M  с  E  1-
roy  w/D.,  Pease  D.  C.,  Removal  of  Gas
Nuclei  from  Liquids  and  Surfaces,  Journ.  Amer.
Chem.  Soc.  67,  156  (1945).
 2970. 	Harvey  E.  N.,  Cooper  K-  W.,  Whi-
teley  A.  H.,  Bubble  Formation  from  Contact
of  Surfaces,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  68,2119
(1946).
 2971. 	Haskell  G.,  Selman  G.  G.,  Studies  with
Sweet  Corn,  III.  The  Primary  Effects  of  Treating
Seeds  with  Ultrasonics,  Plant  and  Soil,  2,  359
 (1950).
 2972. 	Haskins  J.  F.,  Resonance  in  Bariumtita-
nate  Tubes,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  117
 (1952).
 2973. 	H  a  t  e  m  S.,  Action  des  ultrasons  sur  les  melanges
alcools-amines  aliphatique,  Compt.  Rend.,  229,
 42 	(1949).
 2974. 	Hatfield  P.,  Propagation  of  Low  Frequency
Ultrasonic  Waves  in  Rubbers  and  Rubber-like
Polymers,  Brit.  Journ.  Appl.  Phys.,  1,  252
 (1950).
 2975. 	Hatfield  P.,  Tyre  Examination  Ultrasomid
Equipment  for  the  Detection  of  Cavity  Faults,
Automob.  Eng.,  41,  385  (1951).
 2976. 	Haul  R.,  Rust  H.  H.,  Lutzow  J.,
Beschleunigung  der  Verteilung  gemaB  Nernst-
schem  Verteilungssatz  mittels  Ultraschall,  Natur¬
wiss,  37,  523  (1950).
 2977. 	Haul  R.,  Studt  H.  J.,  Rust  H.  H.,
Verwendung  chemischer  Reaktionen  zur  akustisch-
optischen  Bildwandlung,  Angew.  Chem.,  62,
186  (1950).
 2978*.  Hauser  I.,  Dorr  W.,  Frey  R.,  U  e-
berle  A.,  Experimentelle  Untersuchungen
iiber  die  Ultraschallwirkung  auf  das  Jensen-
Sarkom  der  Ratte,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,
 1, 	95  (1949);  Zs.  f.  Krebsforsch.,  56,  449  (1949).
 2979. 	H  a  u  В  m  a  n  n  H.  G.,  Kehler  H.,  Uber
einige  elektronenmikroskopische  Beobachtungen
an  ultraschall-  und  warmegeschadigten  Bakterien,
Optik,  7,  321  (1950).
 2980. 	HauBmann  H.  G.,  Kehler  H.,  Koch  A.,
Elektronenmikroscopische  Beobachtungen  an
warme-  und  ultraschallgeschadigten  Bakterien,
Zs.  f.  Hygiene,  134,  565  (1952).
 2981*.  H  a  у  a  s  h  i  S.,  Untersuchung  der  Organe  einer
mit  Ultraschall  behandelten  Ratte,  Zs.  Japan
physiol.  Ges.,  1,  Nr.  6  (1936).
 2982*.  Hayashi  S.,  EinfluB  von  Ultraschall  auf
Sarkomzellen  der  Ratte,  Zs.  Japan  physiol.
Ges.,  2,  Nr.  2  (1937).
 2983*.  Hayashi  S.,  EinfluB  von  Ultraschall  auf
Sarkomzellen  der  Ratte,  Kokumin-Igaku  (Japan),
 16, 	211  (1939).
 2984. 	H  a  z  z  a  r  d  G.  W.,  Ultrasonic-Absorption  in
Liquids,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  29  (1950).
 2985. 	Heaney  M.  F.,  Apparatus  for  and  Art  of
 Carburation,  Amer.  pat.  No.  1939302 	(1933).
 2986. 	H  e  a  r  m  о  n  R.  F.  S.,  The  Elastic  Constants  of
Piezoelectric  Crystals,  Brit.  Journ.  Appl.  Phys.,
 3, 	120  (1952).
 2987. 	H  e  с  h  t  H.,  Warum  Ultraschall?,  Nuovo  Cimen¬
to,  7,  Suppl.,  2,  124  (1950).
 2988. 	Hedwall  J.  A.,  Velocity  of  Tarnshing  on
Metals  as  Influenced  by  Supersonic  Waves,  Arkiv
Kami,  Mineral.  Geol.,  18,  25  '(1944).
 2989. 	H-einemann  E.,  Die  Anwendung  des
Phasenkontrastverfahrens  auf  die  Sichtbarmachung
der  sekundaren  Interferenzen  bei  Lichtbeugungser-
scheinungen  an  Ultraschallwellen,  Optik,  9,  379
 (1952).
 2989a.  Heinemann  E.,  Die  Anwendung  der  Licht-
beugungserscheinungen  bei  Durchgang  von
divergentem  Licht  durch  Ultraschallwellen  zur
Demonstration  der  Winkelabhangigkeit  der
Beugung  von  Licht  an  Ultraschallwellen,  Optik,  9,
486  (1952).
 2990. 	H  e  i  s  i  n  g  R.  A.,  Thickness  Measurement,  Amer.
pat.  No.  2484623  (1949).
 2991*.  H  el  big  D.,  Der  Krampfmagen  (Gastrospas-
mus),  Versuche  der  Beeinflussung  durch  Ultraschall,
Mschr.  Kinderheilkunde,  98,  345  (1950).
 2992*.  H  e  1  b  i  g  D.,  Reizung  vegetativer  Zentren  bei
Ultraschallbehandlung  des  Gehirns  debiler  Kin¬
der,  Arch.  Kinderheilkunde,  142,  145  (1951).
 2993. 	Heller  G.  S.,  Ultrasonic  Radiation  from  an
Ideal  Piston  Source,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
21,  467  (1949).
 2994. 	Heller  G.  S.,  Reflection  of  Acoustic  Waves
from  a  Medium  of  Variable  Velocity,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  685  (1950).
 2995. 	Hemardinquer  P.,  Les  appareils  ultra-
sonores  pour  le  mesure  des  epaisseurs,  Electricite,
34,  85  (1950).
 2996*.  Henkel  G.  H.,  Uber  den  EinfluB  des  Ultra¬
schalls  auf  die  Eigenschaften  zahnarztlicher  Silikat-
zemente,  Deutsche  Zahn-,  Mund-  u.  Kieferheilkun-
de,  13,  99,  209  (1950).
 2997*.  Henkel  K-,  Der  heutige  Stand  der  Ultraschall-
therapie,  Med.  Mschr.,  3,  651  (1949).
 2998*.  Henkel  K-,  Das  Dosierungsproblem  der
Ultraschalltherapie  in  der  Praxis,  Der  Ul.traschall
in  der  Medizin,  3,  63  (1951).
 2999*.  Henkel  K-,  Die  Ultraschallbehandlung  am
Auge,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  1,  323
 (1949).
 3000*.  Henkel  K-,  Kolbrunner  F.,  Indi-
kationen  zur  Anwendung  der  Ultraschalltherapie,
Praxis  (Bern),  38,  284  (1949).
 3001.  Hennig  K-,  Die  Ultraschallbehandlung  der
Traubenweine,  Deutsche  Weinztg,  87,  99  (1951).
 3002*.  Henningsen  O.,  Ultrasuoni.^  Una  nuova
terapia  fiscia,  Minerva  Medica,  2,  873  (1950).
 3003.  Henry  G.  E.  Industrial  Uses  of  Ultrasonics,
Gen.  Electr.  Rev.,  54,  No.  3,  32  (1951).
 3004. 	H  e  r  b  e  с  к  М.,  Schallgeschwindigkeit  in  ver-
diinnten  wasserigen  Losungen  von  Gasen  und
Sauren,  Dissertation,  Gottingen,  1936.
 3005*.  Herrmann  H.,  Ergebnisse  der  Ultraschall¬
behandlung  von  Erkrankungen  im  Zahn-,  Mund-

Библиография
 647
 u. 	Kieferbereich,  Ultraschall  in  der  Medizin,  5,
1  (1952).
 3006. 	Hersey  J.  B.,  Moore  H.  B.,  Progress
Report  on  Scattering  Layer  Observations  in  the
Atlantic  Ocean,  Trans.  Amer.  Geophys.  Union,
29,  341  (1948).
 3007. 	Hershberger  W.  D.,  Microwaveacou-
stic  Light  Valve,  Amer.  pat.  No.  2449166
 (1946).
 43008.  Hershberger  W.  D.,  Microwave  Acoustic
Gas  Analysis  Method  and  System,  Amer.  pat.
No.  2483829  (1949).
 3009.  Hertz  G.,  In  einem  Hohlspiegel  angeordneter
Gasstromschwinggenerator  zur  Schallkonzentrati-
on,  DRP  Nr.  749021  (1940).
 ЗОЮ.  H  e  r  z  f  e  1  d  K.  F.,  The  Origin  of  the  Ultrasonic
Absorption  in  Liquids,  II,  Journ.  Chem.  Phys.,
 20, 	288  (1952).
 3011. 	Herzog  W.,  Methode  zur  Veranderung  der
Resonanzfrequenz  eines  Quarzschwingers,  Arch.
Elektr.  Obertrag,  2,  153  (1948).
 3012. 	Hess  W.  B.,  Swengel  R.  C.,  Waldorf
S.  K.,  Measuring  Water  Velocity  by  an  Ultrasonic
Method,  Electr.  Eng.,  69,  983  (1950).
 3013. 	H  eu  b  e  1  J.,  Applications  des  ultra-sons  a  la
chimie,  Rev.  Gen.  Sci.,  56,  65  (1949).
 3014. 	H  e  u  s  i  n  g  e  r  P.  P.,  Srfiallgeschwindigkeit  in
leichtem  und  schwerem  Wasser  in  Abhangigkeit
von  der  Temperatur,  Naturwiss.,  36,  279  (1949).
 3015. 	H  e  u  s  i  n  g  e  r  P.  P.,  Messung  der  Temperaturab-
hangigkeit  der  Schallgeschwindigkeit^fur  leichtes
und  schweres  Wasser  sowie  fiir  Wasser-Athylalkohol
Mischungen,  Akustische  Beihefte,  3  (1951).
 3016*.  H  e  у  с  к  H.,  Uber  die  Frage  einer  Mitwirkung
piezoelektrischer  Effekte  bei  der  Muskelkonzen-
tration  und  Reizleitung  im  Nerven,  Arztl.
Forsch.,  4,  317  (1950).
 3017*.  Heyck  H.,  Hopker  W.,  Hirnveranderun-
gen  bei  der  Ratte  durch  Ultraschall,  Mschr.  f.
Psychiatrie  u.  Neurologie,  123,  42  (1952).
 3018*.  Hildebrand  H.,  Ultraschall-Schadigungen,
Strahlentherapie,  82,  475  (1950).
 3019. 	H  i  1  1  i  e  r  K.  W.,  A.  Method  of  Measuring  Some
Dynamic  Elastic  Constants  and  its  Application
to  the  Study  of  High  Polymers,  Proc.  Phys.  Soc.,
 62, 	701  (1949).
 3020. 	H  i  1  1  i  e  r  K.  W.,  The  Application  of  Ultrasonics
to  the  Measurement  of  the  Elasticity  of  High
Polymers,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.,  2,  213
 (1950).
 3021. 	H  i  1  1  i  e  r  K.  W.,  К  о  1  s  к  у  H.,  Lewis  J.P
A.  Method  of  Measuring  Dynamic  Mechanical
Properties  of  Rubber-like  Material,  Journ.  Appl.
Phys.,  20,  226  (1949).
 3022*.  Hintzelmann  U.,  Ultraschall-Therapie
rheumatischer  Erkrankungen,  II.  Mittei  lung,
Deutsche  med.  Wschr.,  74,  869  (1949).
 3023*.  Hintzelmann  U.,  Ultraschall-Therapie
rheumatischer  Erkrankungen,  besonders  des  Mor¬
bus  Bechterew,  Strahlentherapie,  79,  607  (1949).
 3024*.  Hintzelmann  U.,  Die  Ultraschallbehand¬
lung  der  rheumatischen  Erkrankungen  besonders
des  Morbus  Bechterew,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  1,  259  (1949).
 3025Hintzelmann  U.,  Zur  Frage  der  Dosie-
rung  des  Ultraschalls,  Arch.  Phys.  Therap.,  3,
 158 	(1950).
 3026*.  Hintzelmann  U.,  Der  Ultraschall  in
der  Praxis,  Munch,  med.  Wschr.,  92,  869  (1950).
 3027*.  Hintzelmann  U.,  Gedanken  uber  den
Wirkungsmeschanismus  der  Ultraschall-Therapie
und  ihre  Ergebnisse  bei  Erkrankungen,  Nuovo
Cimento,  7,  Suppl.  2,  605  (1950).
 3028*.  Hirohashi  K.,  EinfluB  von  Ultraschall
auf  Kjrebszellen  der  Ratte,  Zs.  japan  phys.  Ges.,
 1, 	Nr.  6  (1936).
 3029*.  Hirohashi  K.,  Hayashi  S.,  EinfluB
von  Ultraschall  auf  Rattenkrebszellen  im  lebenden
Korper,  Zs.  Japan  phys.  Ges.  3,  Nr.  2  (1938).
 3030. 	H  i  г  о  к  a  w  a  G.,  Experiment  on  Acustical
Detection  of  Slackness  Between  a  Steel  Tire  and
Inner  Part  of  a  Railway-car  Wheel,  Journ.  Acoust.
Soc.  Japan,  43  (1941).
 3031. 	Hitt  W.  C.,  Ultrasonic  Testing  of  Aircraft
Components,  Iron  Age,  163,  June,  66  (1949).
 3032*.  H  о  e  n  i  g  W.,  Uber  den  reflektorischen  Wir¬
kungsmechanismus  des  Ultraschalls  am  vegetativen
Nervensystem,  Munch,  med.  Wschr.,  93,  1743
 (1951).
 3033*.  Hopker  W.,  Heyck  H.,  Ganglienzell-
schadigung  nach  kleinen  Ultraschalldosen,  Verhdl.
Deutsch.  Ges.  f.  innere  Medizin,  57,  Kongress,
 (1951),  S.  424.
 3034*.  H  cf  f  f  A.,  Fischer  F.,  Fischer  A.,
Ober  Erfahrungen  mit  Ultraschall-Kleinstdosen
im  Ambulatorium,  Wien.  med.  Wschr.,  101,  701
 (1951).
 3035.  Hoffmann  A.  D.,  Delay  Means,  Amer.  pat.
No.  2512156  (1950).
 3036*.#  H  о  f  f  ma  n  n  D.,  Schmitz  W.,  Ober
Anderungen  der  Erythrocytenverteilung  im  strom-
enden  Blut  infolge  Ultraschalleinwirkung,  Arztl.
Wschr.,  5,  599  (1950).
 3037. 	Holden  A.  N.,  Longitudinal  Modes  of  Ela¬
stic  Waves  in  Isotropic  Cylinders  and  Slabs,
Bell.  Syst.  Techn.  Journ.,  30,  956  (1951).
 3038. 	Holden  Ch.  R.,  Elektromechanical  Transdu¬
cer,  Amer.  pat.  No.  2498737  (1950).
 3039. 	Holton  G.,  Ultrasonic  Propagation  under
High  Pressures:  Velocity  Measurements  on  Water,
Journ.  Appl.  Phys.,  22,  1407  (1951).
 3040. 	Homes  G.  A.,  La  detection  des  defauts  plats
en  constructionsoudee,  Rev.  Soudure,  4,  210  (1948).
 3041. 	Homes  G.  A.,  Sur  l'opacite  aux  ultrasons  des
milieux  poreux,  Compt.  Rend.,  228,  1695  (1949).
 3042. 	Homes  G.  A.,  Gli  ultrasuomi  in  costruzione
saldata,  Arcos  No.  102,  2230  (1949).
 3043. 	Homes  G.  A.,Ots  I.  H.,  Controle  non  dest-
ructif  des  materiaux  par  les  ultrasons,  Bull.  Sci.
A.  I.  M.  Belg.,  62,  23  (1949).
 3044. 	Homes  G.  A.,  О  t  s  I.  H.,  Le  controle  de
l'impregnation  des  materiaux  feuilletes  a  l'aide
des  ultra-sons,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  385
(1950).
 3045*.  Hompesch  H.,  Ober  den  Mechanismus  der
bakteriziden  Wirkung  der  Ultraschallwellen,  Der
Ultraschall  in  der  Medizin,  1,  218  (1949).
 3046*.  Hompesch  H.,  Untersuchungen  zum  Me¬
chanismus  der  bakteriziden  Wirkung  des  Ultra¬
schalls,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  498  (1950).
 3047*.  H  о  r  a  t  z  K-,  Unsere  Erfahrungen  bei  der
Ultraschallwellenbehandlung,  Ultrakust-Mitteil.,
 1, 	No.  5,  1  (1948).
 3048*.  H  о  r  a  t  z  K-,  Erfahrungen  mit  der  Ultraschall-
Behandlung,  Strahlenterapie,  79, 	635 	(1949).
 3049*.  H  о  r  a  t  z  K-,  Erfahrungen  bei  der  Tumorbe-
schallung.  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  1,  249
 (1949).

648
 Библиография
 3050.  Horio  М.,  Onogi  S.,  Nakayama  С.,
Yamamoto  K-,  Viscoelastic  Properties  of
Several  High  Polymers,  Journ.  Appl.  Phys.,  22,
966  (1951).
 3051*.  Hornykiewytsch  Th.,  Die  biologische
Ultraschalldosimetrie,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  3,  31  (1951).
 3052*.  Hornykiewytsch  Th.,  Physikalisch
chemische  Untersuchungen  iiber  die  biolgischen
Wirkungen  des  Ultraschalls,  2.  Uber  den  EinfluB
des  Ultraschalls  auf  das  pH  des  entziindlichen
Gewebes,  Strahlentherapie,  82,  439  (1950)*
 3053*.  HornykiewytschTh.,GraulichW.
Physikalisch-chemische  Untersuchungen  uber  die
biologischen  Wirkungen  des  Ultraschalls,  3  Mitt,
Uber  die  Zusammenhange  zwischen  den  pH-  Ver-
schiebungen  und  den  Gewebs-schadigungen  nach
Anwendung  von  Ultraschall,  Strahlentherapie,  82,
 . 	607  (1950).
 3054*.  Hornykiewytsch  Th.  Schulz  G.,
Physikalisch-chemische  Untersuchungen  iiber  die
biologischen  Wirkungen  des  Ultraschalls,  1.  Mitt.
Ober  den  EinfluB  des  Ultraschalls  auf  die  Was-
serstoffionenkonzentration  (pH)  im  gesunden
Gewebe  unter  verschildenen  experimentellen
Bedingungen,  Strahlentherapie,  82,  425  (1950).
 3055. 	Horsley  С.  B.,  Acoustic  Chamber,  Amer.
pat.  No.  2456706  (1948).
 3056. 	Horsley  B.t  Acoustic  Device,  Amer.  pat.
No.  2532229  (1950).
 3057. 	Horton  J.  P.,  Horwood  M.  P.,  Acoustical
Energy  and  the  Lethal  Effects  of  Ultrasonic  Vib-
 .  rations  on  Escherichia  coli,  Science,  113,693(1951).
 3058*.  Horvath  J.,  Die  morphologischen  Verande¬
rungen  der  Carcinomzellen  nach  Ultraschalleinwir-
kung,  Deutsche  med.  Wschr.,  72,  392  (1947).
 3059*.  Horvath  J.,  Ultraschallbehandlung  der
Ischias,  Asklepios,  1,  1  (1948).
 3060*.  Horvath  J.,  ExperimeBtelle  Untersuchungen
und  therapeutische  Erfahrungen  mit  Ultraschall¬
wellen,  Arztl.  Forsch.,  3,  11  (1949).
 3061*.  Horvath  J.,  Morphologische  Untersuchun¬
gen  uber  die  Wirkung  der  Ultraschallwellen  auf
das  Carcinomgewebe,  Strahlentherapie,  77,  279
 (1948).
 3062*.  Horvath  I.,  Lennert  K-,  Ober  den
EinfluB  der  Ultraschallwelen  auf  blutbildende
Organe,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  1,  (Kong-
reBbericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),
S.  180.
 3063*.  Horvath  I.,  R  u  p  p  L.,  EinfluB  der  Ultra¬
schallwellen  auf  das  Ovar,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  1,  203  ..(1949).
 3064. 	Hoshi  no  K.,  Ober  den  EinfluB  von  Ultraschall¬
wellen  auf  Bakteriophage,  Zs.  japan,  mikrob.
Pathol.,  33,  447  (1939).
 3065. 	H  о  u  s  t  о  u  n  R.  A.,  A.  Measurement  of  the  Velo¬
city  of  Light,  Proc.  Roy.  Soc.  (Edinburgh),  A63,
 95 	(1950).
 3066. 	Hovorka  F.,  Yeager  E.,  et  al.,  Apparatus
for  Acoustical  Measurements  with  Pulsemodulated
Ultrasonic  Waves,  Techn.  Rep.  No.  2  (1949),
Ultrasonic  Res.  Lab.,  West.  Reserve  University,
Cleveland,  Ohio,  p.  45.
 3067. 	Howatt  G.  N.,  Grownover  J.  W.,
Drametz  A.,  New  Synthetic  Piezoelectric
Material,  Electronics,  21,  No.  12,  97  (1948).
 3068. 	Howell  E.  N.,  D'A  г  с  у  E.  W.,  Supersonic
Door  Control,  Amer.  pat.  No.  2509345  (1950).
 3069. 	Hubbard  J.C.,Sette  D.,  Ultrasonic  Dis¬
persion  and  Absorption  in  Vapors  of  Cis-and
Trans-  C2H2C12,  Phys.  Rev.,  87,  233  (1952).
 3070*  H  u  d  d  a  r  t  D.  H.  A.,  Ultrasonic  Absorption  in
Carbon  Disulphid,  Dissertation,  London,  1950.
 3071. 	Hudson  P.  A.,Eisner  М.,  D  e  b  у  e-Frenkel
Theory  of  Ultrasonic  Absorption,  Phys,  Rev.,
85,  746  (1952).
 3072. 	Hii  t  er  T  h.,  Messung  der  Ultraschallabsorption
in  tierischen  Geweben  und  ihre  Abhangigkeit  von
der  Frequenz,  Naturwiss.,  35,  285  (1948).
 3073*.  H  ii  t  e  r  Th.  Physikalische  Betrachtungen  zur
Applikation  und  Dosierung  von  Vltraschall,
Arztl.  Forsch.,  3,  585  (1949).
 3074*.  H  ii  t  e  r  T.  F.,  Mechanical  Breakdown,of  Quartz
Transducers  at  Resonance,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  23,  590  (1951).
 3075. 	Hii  ter  Th.  F.,  Messung  der  Ultraschallabsorp¬
tion  im  menschlichen  Schadelknochen  und  ihre
Abbhangigkeit  von  der  Frequenz,  Naturwiss.,  39,
 21 	(1952).  .
 3076. 	H  u  ter  T.  F.,  On  the  Mechanism  of  Biological
Effects  Produced  by  Ultrasound,  Chem.  Eng.
Progr.  Sympos.  Ser.,  47,  57  (1951).
 3077*.  Hiiter  T.  F„  Bolt  R.  H.,  An  Ultrasonic
Method  for  Outlining  tl^e  Cerebral  Ventricles,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  160  (1951).
 3078*.  Hiiter  T.  FM  Bolt  R.  H.,  В  a  1  1  a  n  t  i  ne
 H. 	Т.,  Jr.,  On  the  Detection  of  Brain  Tumors  by
Ultrasonics,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  686
(1950).
 3079.  Hiiter  T.  F.,Dozois  E.,  Freguency  Response
of  Barium  Titanate  Transducers,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  24,  85  (1952).
 3080*.  Hut  er  Th.,  Patzold  P.,  Technische
Hilfsmittel  zur  Applikation  von  Ultraschall,
Strahlentherapie,  80,  599,  611  (1949).
 3081*.  Hiiter  Th.,  Patzold  J.,  Technische
Hilfsmittel  zur  Application  von  Ultraschall,  Der
Ultraschall  in  der  Medizin  (KongreBbericht  der
Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),  S.  34.
 3082.  H  ii  t  e  r  Th.,  P  о  h  1  m  a  n  R.,  Eine  optische
Methode  zur  Bestimmung  der  Ultraschallabsorption
in  undurchsichtigen,  schallweichen  Medien,  Zs.
angew.  Phys.,  1,  405  (1949).
 3083*.  Hug  O.,  Histologische  Veranderungen  nach
Ultraschalleinwirkung,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  2,  32  (1950).
 3084. 	Hughes  D.  S.,  Blankenship  E.  B.,
Mims  R.  L.,  Variation  of  Elastic  Moduli  and
Wave  Velocity  with  Pressure  and  Temperature  in
Plastics,  Journ.  Appl.  Phys.,  21;  294  (1950).
 3085. 	Hughes  D.  S.,  Pondrom  W.  L.,  Mims.
R.  L.,  Transmission  of  Elastic  Pulses  in  Metal
Rods,  Phys.  Rev.,  75,  1552  (1949).
 3086. 	Hunsaker  J.  C.,  Progress  Report  on  Cavi¬
tation  Research  at  Mass.  Inst,  of  Technology,
Trans.  Amer.  Soc.  of  Mech.  Eng.,  57,  423  (1935).
 3087. 	Hunter  A.  N.,  The  Debye  Effect  in  Electroly¬
tes,  Proc.  Phys.  Soc.,  63,  58  (1950).
 3088. 	Hunter  J.  L.,  Supersonic  Absorption  in  Re¬
sonant  Liquid  Column  with  a  Free  Face,  Phys.
Rev.,  74,  1228  (1948).
 3089. 	Hunter  J.  L.,  Measurements,  of  Ultrasonic
Absorption  in  Viscous  Liquids,  Bull.  Amer.  Phys.
Soc.  24,  9  (1949);  Phys.  Rev.,  75,  1627  (1949).
 3090. 	Hunter  J.  L.,  New  Ultrasonic  Interferometer
for  Liquids,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  24$
(1950).

Библиография
 649»
 3091. 	Hunter  J.  L.,  F  о  x  F.  E.,  Resonant  Acoustic
Interferometry  with  Air-Liquid  Reflecting  Surface,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  238  (1950).
 3092*.  Hunzinger  W.,  Sullmann  H.,  V  i  о  1-
1  i  e  r  G.,  Ober  die  Einwirkung  von  Ultraschall
auf  Gelenkfliissigkeit,  Experientia,  5,  479  (1949).
 3093*.  H  u  n  z  i  n  g  e  r  W.,  Sullmann  H.,  V  i  о  1-
1  i  e  r  G.,  Ober  die  Wirkung  von  Ultraschall
auf  Gerinnungskomponenten  des  Blutplasmas,
Helv.  chim.  Acta,  33,  198  (1950).
 3093a.  H  u  s  m  a  n  n  W.,  Ober  den  EinfluB  von  Ult¬
raschall  auf  Abwasser  und  Klarschlemmer,  Ge-
sundheits-Ing.,  73,  127  (1952).
 3094.  H  u  t  t  e  r  H.  E.,  Magnetostriction  and  Super¬
sonic/  Electr.  Times,  105,  368  (1944).
 3095*.  Hyodo  S.,  Yoshida  К.,  К  a  m  b  a  у  a-
s  h  i  H.,  Ogata  S.  J.,  Ober  den  EinfluB  von
Ultraschallwellen  auf  Phramboesia  (Treponema
Tertenue),  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  36,  1327
(1937).
 3096.  I  de  J.  М.,  Some  Dynamic  Methods  for  Deter¬
mination  of  Youngs  Modulus,  Rev.  Sci.  Instr.,  6,
296  (1935).
 3097*.  I  f  u  к  u  S.,  F  u  j  i  i  Y.,  Tomi  ta  C.,  Ober
deft  EinfluB  von  Ultraschall  auf  die  Furchung  von
Kjoteneiern,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42,  898
 (1943).  *
 3098. 	I'guchi,  EinfluB  von  Ultraschall  auf  das  Spros-
sen  der  Trichterwinde,  Zs.  jap.  physiol.  Ges.  4,
No.  6  (1939).
 3099. 	I  ng  a  r  d  U.,  On  the  Reflection  of  a  Spherical
Sound  Wave  from  an  Infinite  Plane,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  23,  329  (1951).
 3100*.  I  ngelmark  E.,  The  Structure  of  Tendons
at  Conditions,  II,  Acta  anatomica,  6,  193  (1948).
 3101*.  Ischikawa  Т.,  Ober  den  Inaktivierungsme-
chanismus  der  Ultraschallwellen  auf  das  Lyssa-
Virus,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  41,  1142  (1942).
 3102.  Isenburger  H.  R.,  Weld  Inspection  by
Combining  Both  Supersonic  and  X-Ray  Methods,
Chem.  Eng.,  55,  155  (1948).
 3103*.  Iso  Т.,  Beitrag  zur  Kenntnis  der  Ultraschall-
starre,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  40,  432  (1941);
41,  781,  980  (1942).
 3104. 	Исакович  М.  А.,  К  теории  поглощения
в  поликристаллах,  ЖЭТФ,  18,  386  (1948).
 3105. 	Исакович  М.  А.,  О  распространении  звука
в  эмульсиях,  ЖЭТФ,  18,  907  (1948).
 3106. 	Исакович  М.  А.,  Сир  от  ю  к  М.  Г.,
 Об 	одном  варианте  метода  Теплера  в  применении
к  наблюдению  ультразвуковых  полей,  ЖТФ,
 21, 	715  (1951).
 3107. 	Itterbeek  A.  van,  Determinations  des  gran¬
deurs  thermodynamiques  et  cinetiques  des  gaz
et  des  gaz  condenses  aux  basses  temperatures,
Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  218  (1950).
 3108. 	Itterbeek  A.  van,  de  В  о  с  k  A.,  Velocity
of  Sound  in  Liquid  Oxygen,  Physica,  14,  542  (1948).
 3109. 	Itterbeek  M.  van,  de  В  о  с  k  A.,  Mea¬
surements  on  the  Velocity  of  Sound  in  Some  Orga¬
nic  Liquids  at  Low  Temperatures,  Physica  14,
 609 	(1949).
 3110. 	Itterbeek  A.  van,  de  В  о  с  k  A.,  Mesures
sur  les  courbes  de  resonance  ultrasonores  dans
les  liquides,  Portugaliae  Physica,  2,  235  (1947).
 3111. 	Itterbeek  A.  van,  de  В  о  с  k  A.,  Measure¬
ments  of  the  Absorption  of  Sound  in  Water  at
358,  540,  1074  and  1790  kc/s,  Proc.  Univ.  Durham
Phil.  Soc.  7,  547  (1950).
 3112. 	I  t  t  e  r  b  e  e  k  A.  van,  de  В  о  с  k  A.,  V  e  r-
h  a  e  g  e  n  L.,  Velocity  of  Sound  in  Liquid  Nit¬
rogen,  Physica,  15,  624  (1949).
 3113. 	I  t  t  e  r  b  e  e  k  A.  van,  Doninck  W.r
Measurements  on  the  Velocity  of  Sound  in  Mix¬
tures  of  Hydrogen,  Helium,  Oxygen,  Nitrogem
and  Carbon  Monoxide  at  Low  Temperatures,
Proc.  Phys.  Soc.,  B62,  62  (1949).
 3114. 	Itterbeek  A.  van,  Slootmakers  P.,
Measurements  on  the  Absorption  of  Ultrasonics*
in  Water,  Physica,  15,,  897  (1949).
 3115. 	Itterbeek  A.  van,  Ver  haegen  L.,
Velocity  of  Sound  in  Liquid  Hydrogen,  Nature,.
163,  399  (1949).
 3116. 	Itterbeek  A.  van,  Verhaegen  L.,.
Measurements  of  the  Velocity  of  Sound  in  Liquid.
Argon  and  Liquid  Methane,  Proc.  Phys.  Soc.,,
B62,  800-  (1949).
 3117. 	Itterbeek 	A., 	van, 	Verhaegen 	L.,
 Ultrasonic  Absorption  in  Normal  and  Para-Hydro-
gen,  Nature,  167,  477  (1951).
 3118. 	Itterbeek 	A. 	van, 	Verhaegen 	L.,.
 Attenuation  of 	Sound  Electrolytic  Solutions,.
 Colloquium  over  Ultrasonore  Trillingen,  Bruxeles,.
1951*  Коп.  VI  Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.
Belgie,  1951,  p. 	220. 	- 	.
 3119. 	Itterbeek 	A. 	van 	Verhaegen 	L.,
 Ultrasonic  Absorption  in  Gasseous  Hydrogens
at  Low  Temperatures,  Colloquium  over  Ultra¬
sonore  Trillingen,  Brussel,  1951,  Kon.  '  VI.
Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  p.  61.
 3120. 	Ivey  D.  G.,  Mr  owe  a  B.  A.,  Guth  E.,
Propagation  of  Ultrasonic  Bulk  Waves  in  Higb
Polymers,1  Journ.  Appl.  Phys.  20,  486  (1949).
 3121. 	Ivey  D.  G.,  Mr  owe  a  B.  A.,  Guth  E.,
Velocity  and  Attenuation  od  Supersonic  Waves
in  Natural  and  Synthetic  Rubbers,  Bull.  Amer.
Phys.  Soc.,  24,  10  (1949);  Phys.  Rev.,  75,  1284(1949)
 3122. 	Iwai  Sh.,  Toshima  K.,  Depolymerisationj
of  Polystyrene,  Journ.  Chem.  Soc.  Japan,  66,  34
 (1945).
 3123. 	Iyengar  K-  S.,  Temperature  Dependence  of
 Ultrasonic  Velocity  in  Alcohols,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  33,  127  (1951).  • 	:
 3124. 	Iyengar  K.  S.,  Temperature  Dependence  of
Ultrasonic  Velocity  in  Liquid  Mixtures,  Proc.
Indian  Acad.  Sci.,  A35,  190  (1952).
 3125. 	Jacob  W.,  Die  Bestimmung  der  Schallgeschwin¬
digkeit  am  Schmelzpunktleichtschmelzbarer
Metalle  sowie  von  Wasser  und  Eis,  Dissertation,.
Gottingen,  1939.
 3126. 	Jacobi  W.  J.,  Propagation  of  Sound  Waves*
along  Liquid  Cylinders,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 21, 	61,  120  (1949).
 3127. 	J  acobson  B.,  On  the  Adiabatic  Compressibi¬
lity  of  Aqueous  Solutions,  Arch,  for  Kemi,  2,.
 177 	(1950).
 3128. 	Jacobson  B.,  Intermolecular  Free  Lengths*
in  Liquids  in  Relation  to  Compressibility,  Surface
Tension  and  Viscosity,  Acta  'chem.  Scandinavica,.
5,  1214  (1951).
 3129. 	J  acobson  B.,  Ultrasonic  Velocity  in  Liquids,
and  Liquid  Mixtures,  Journ.  Chem.  Phys.,  20*.
927  (1952).
 3130. 	J  а  с  k  e  1  W.,  Ultraschall  zur  Werkstoffuntersu-
chung,  Umschau,  49,  525  (1949).
 3131. 	Janecke-Schneemann  K.  G.,  Hanno¬
ver  (Erf.  J  anecke  L.),  Emulsionsdruckfar-
ben,  DBP  Nr.  817605  (1949).

«50
 Библиография
 3132.
 3133.
 -3134.
 3135.
 3136.
 -3137.
 -3138.
 3139.
 •3140.
 3141.
 «3142.
 3143.
 3144.
 3145.
 3146.
 ■3147.
 3148.
 3149.
 3150.
 3151.
 Janeck  e-S  с  h  n  e  e  m  a  n  n  K.  G.,  Han¬
nover  (Erf.  J  anecke  L.),  Druckfarben.  DBP
Nr.  817606  (1949).
 J  anecke-Schneemann  K.  G.  Han¬
nover  (Erf.  Janecke  L.),  Anilindruckfarben
aus  Pigmenten  und'oder  lasierenaen  Farbstof-
fen,  DBP  Nr.  816857  (1949).
 J  a  f  f  e  H.,  Titanate  Ceramics  for  Electromechani¬
cal  Purposes,  Ind.  Eng.  Chem.,  42,  264  (1950).
Jaife  H.,  Electromechanical  Properties  of
Titanate  Ceramics,  Brush  Strokes,  December,
1951.
 Jahn  R.,  Himmelbauer  V.,  Verfahren
zum  Sichtbarmachen  von  Fehlerstellen  in  Werkstii-
cken  bei  der  mit  Hilfe  von  Schall-  oder  Ultraschall¬
wellen  durchgeftihrten  zerstorungsfreien  Werkstoff-
priifung,  Schweiz,  pat.  Nr.  246030  (1947).
Janssen  H.  W.,  Equipment  for  Generating
Ultrasonic  Energy,  Basic  Design  Considerations,
Chem.  Eng.  Progr.,  46,  537  (1950).
 Janssen  H.  W-,  M  i  к  e  1  s  о  n  W.,  Acoustic
Chamber  for  Analysis  of  Gaseous  Mixtures,  Amer.
pat.  No.  2521634  (1947).
 J  a  г  г  у  R.,  Les  ultrasons  induits  et  la  securite,
La  Technique  moderne,  43,  451  (1951).
 J  e  1  1  i  n  e 	к  H.  H.  G., 	W  h  i  t  e 	G., 	The  Degra¬
dation  of 	Long-Chain 	Molecules 	by 	Ultrasonic
 Waves,  I.  Theoretical,  Journ.  Polimer.  Sci.,  6,
 745 	(1951).
 J  e  1  1  i  n  e 	к  H.  H.  G., 	W  h  i  t  e 	G., 	The  Degra¬
dation  of 	Long-Chain 	Molecules 	by 	Ultrasonic
 Waves,  II.  Degradation  of  Polystyrene,  Journ.
Polymer.  Sci.,  6,  757  (1951).
 J  e  1  1  i  n  e 	к  H.  H.  G., 	White 	G., 	The  Degra¬
dation  of 	Long-Chain 	Molecules 	by 	Ultrasonic
 Waves,  II.  Dependence  of  Rate  Constant  on  Chain
Length  for  Polyterene,  Journ.  Polymer  ScL,
 7, 	21  (1951).
 J  e  1  1  i  n  e 	к  H.  H.  G., 	White 	G., 	The  Degra¬
dation  of 	Long-Chain 	Molecules 	by 	Ultrasonic
 \\-aves,  IV..  Dependence  of  Rate  Constant  on
Concentration  for  Polystyrene,  Journ.  Polymer.
Sci.,  7,  33  (1951).
 Job  I.,  Tarnoczy  Т.,  Ultrahangok  Hatasa
a  Typhus  Bacillus  Antigenjeire,  II.  Immunizalasies
Flokkulacios  Kiserletek,  Kiserletes  Orvostud,  3,
184  (1951).
 Joek  D.  Th.,  Method  for  atomizing  by  Supersonic
Sound  Vibrations,  Amer.  pat.  No  2532554  (1950).
John  U.,  Die  Konstanten  der  magnetostriktiven
elektrostriktiven  und  piezoelektrischen  elektro-
akustischen  Wandler,  Arch,  elektr.  Ubertrag.,  4,
139  (1950).
 Jones  R.,  The  Application  of  Ultrasonic  to
the  Testing  of  Concrete,  Research,  1.  383  (1948).
Johnson  M.  W.,  Everest  F.  A.,  Yo-
u  n  g  R.  W.,  The  Role  of  Snapping  Shrimp  (Cran-
gon  and  Synalpheus),  in  the  Production  of  Under¬
water  Noise  in  the  Sea,  Biol.  Bull.,  93,  122  (1947).
Johnson  S.  J.,Rogers  T.  F.,  Magnetically
Induced  Ultrasonic  Velocity  Changes  in  Polycri-
stalline  Material,  Journ.  Appl.  Phys.,  23,  574
 (1952).
 Johnson  S.  J.,  Rogers  T.  F.,  Magneti¬
cally  Induced  Ultrasonic  Velocity  Change  in  Poly-
cristalline  Nickel,  Phys.  Rev.,  85,  714  (1952).
Johnston  T.  F.,  Wertz  F.  D.,  Cylindrical
Barium  Titanate  Transducer,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  22,  676  (1950).
 3152. 	Jon  a  F.,  Elastische  Messungen  an  piezoelektri¬
 schen  Kjistallen  mit  der  Methode  von  Schaefer
und  Bergmann,  Helv.  phys.  Acta,  22, 	397
 (1949).
 3153. 	J  о  n  a  F.,  Elastizitat  von  piezoelektrischen  und
siegnetteelektrischen  Kristallen,  Helv.  phys.
Acta,  23,  795  (1950).
 3154. 	J  о  n  a  F.,  Determinazione  di  costanti  elastiche
de  cristalii  piezoelettrici,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.
 2, 	229  (1950).
 3155. 	Jon  a  F.,  Scherrer  P.,  Die  elastischen
Konstanten  von  Eis-Einkristallen,  Helv.  phys.
Acta,  25,  35  (1952).
 3156. 	Jona  F.,  Scherrer  P.,  Determinazione
delle  costanti  elastishe  del  ghiaccio,  Nuovo  Ci¬
mento,  8,  981  (1951).
 3157. 	J  о  n  a  s  L.  P.,  The  Effect  of  an  Ultrasonic  Field
on  the  Mutarotation  of  d-glucose,  Dissertation,
Mass.  Inst,  of  Technol.,  1948/49.
 3158. 	J  о  n  e  s  R.,  The  Dynamic  Testing  of  Concrete
by  a  Supersonic  Method,  Publ.  Int.  Ass.  Bridge
Struct.  Eng.,  227  (1948);  Appl.  Mech.  Rev.,  2,
62  (1949).
 3159. 	Jones  R.,  The  Non-Destructive  Testing  of
Concrete,  Mag.  Concr.  Res.,  No.  2,  67  (1949);
Research,  1,  383  (1948).
 3160. 	Jones  R.,  G  a  t  f  i  e  1  d  E.  N.,  A  Method  of
Measuring  Ultrasonic  Pulse  Velocities,  Mag.
Cone.  Res.  No.  2,  77  (1949).
 3161*.  Jung  A.,  Klinische  Ergebnisse  mit  der  Ultra¬
schallbehandlung,  Arztl  Mschr.,  5,  221  (1949).
3162*.  Junkersdorf  J.,  Beitrag  und  Kritik  zur
Ultraschalltherapie  unter  besonderer  Berucksi-
chtigung  rheumatischer  Erkrankungen,  Arch.  f.
Phys.  Therap.,  2,  372  (1950).
 3163.  Кацнельсон  P.  С.,  X  e  н  о  x  М.  А.,  Дей¬
ствие  ультразвука  на  дрожжи,  ДАН  СССР,  76,
133  (1951).
 3164*.  Ка  do  по  М.,  Ober  die  Wirkung  von  Ultra¬
schall  auf  Spirochaeta,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,
 37, 	2238  (1938);  39,  905,  911,  921  (1940).
 3165*.  К  a  d  о  n  о  М.,  Ober  den  EinfluB  der  Ultraschall¬
wellen  auf  das  Virus,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,
 39, 	1019,  1027  (1940).
 3166*.  К  a  d  о  n  о  М.,  Ober  den  EinfluB  von  Ultra¬
schall  auf  Trichobazillen,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,
 40, 	199  (1941). 	.. 	fi
 3167*.  KadonoM.,  Ando  H.,  Uber  den  EinfluB
 von  Ultraschall  auf  Intrakutanreaktion  des  Tri-
chophytins,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  40,  205
 (1941).
 3168*.  К  a  h  1  e  r  t  W.,  Erfolge,  MiBerfolge  und
Gefahren  bei  der  klinischen  Anwendung
Ultraschallwellen,  Deutsche  med.  Wschr.,  75,  1229
 (1950).
 3169*.  Kahlert  W.,  Erfolge  MiBerfolge  und  Gafah-
ren  bei  der  klinischen  Anwendiing  von  Ultra¬
schallwellen,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  607
 (1950). 	^ 	A 	„
 3170*.  К  a  i  S.,  S  a  s  а  о  О.,  О  с  h  i  Т.,  F  uji  t  a  Y,
 S 	e  k  i  n  e  S.,  Ober  den  EinfluB  von  Ultraschall
auf  Kobragift,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42,  24
 (1943).
 3171.  Kaibara  Т.,  The  Effect  of  the  Ultrasonics  on
a  Mold,  Journ.  Agr.  Chem.  Soc.  Japan,  22,  142
 (1949);  23,  79  (1949). 	„
 3172*.  К  a  k  u  m  i  Т.,  S  h  a  S.  N.,  Uber  den  EinfluB
von  Ultraschall  auf  das  Tetanustoxin,  Zs.  Kinder-
heilkunde  (Japan).  44,  101  (1938).

Библиография
 651
 3173.  Kaltenbach  R.,  Reaktionsbeschleunigung,
Fr.  pat.  No.  970736  (1948).
 3174*.  Kambayashi  H.,  Yoshida  K.,
Q  g  a  t  a  S.  J.,  Uber  den  EinfluB  des  Ultraschalls
auf  die  Entwicklung  der  Parasiteneier,  Mitt.  med.
Ges.  zu  Osaka,  36,  1215  (1937).
 3175*.  Kanazawa  S.,  Shinokawa  K-,  Der
EinfluB  von  Ultraschall  auf  des  Wachstum  und
den  Korperbau  der  Goldfische,  Zs.,  Japan  phy¬
siol.  Ges.,  3,  160  (1939).
 3176. 	Капустин  А.  П.,  Влияние  ультразвука  на
процесс  полиморфного  превращения  азотнокис¬
лого  аммония,  ДАН  СССР,  76,  393  (1951).
 3177. 	К  а  п  у  с  т  и  н  А.  П.,  Влияние  ультразвука  на
явление  ортотропизма  в  органических  веществах,
ДАН  СССР,  71,  273  (1950).
 3178. 	К  а  п  у  с  т  и 	н 	А. 	П., 	О  получении  текстуры
 в  кристаллических  веществах  с  помощью  ульт¬
развуковых 	волн, 	ДАН 	СССР,  71,  451  (1950).
 3179. 	К  а  п  у  с  т  и 	н 	А. 	П., 	Экспериментальное  ис¬
 следование  влияния  ультразвука  на  кинетику
кристаллизации,  Иав.  АН  СССР,  14,  357  (1950);
 21, 	70  (1951).
 3180. 	Капустин 	А. 	П., 	Ориентация  роста  кри¬
 сталлов  под  действием  ультразвуковых  волн,
ДАН  СССР,  71,  451  (1950).
 3181. 	Капустин  А.  П.,  О  влиянии  ультразвука
на  скорость  фазового  превращения  в  органиче¬
ских  веществах,  ЖТФ,  20,  1157  (1950).
 3182. 	Капустин  А.  П.,  Кристаллизация  органи¬
ческих  веществ  под  действием  ультразвука,
ЖТФ,  22,  765  (1952).
 3182а.  Капустин  А.  П.,  Фомина  М.  А.,
Растворение  стали  в  серной  кислоте  под  влиянием
ультразвука,  ДАН  СССР,  83,  847  (1952).
 3183. 	Karlstrom  S.,  Amalgam  Condensation  Using
Ultrasonic  Vibration,  Svensk.  Tandlak.  Tskr.,
 43, 	285  (1950).
 3184. 	К  arm  a  us  H.  J.,  Die  Anwendung  von  Ul-
 trachall  in  der  Glas-,  -Email-  und  keramischen
Industrie,  Glas-Email-Keramo-Techn.,  2,  4,  36
 (1951). 	^ 	_
 3185. 	Карпачева  А.  А.,  Розенберг  Л.  Д.,
Тартаковский  Б.  Д.,  Эксперименталь¬
ное  исследование  диффракции  в  фокусе  зональ¬
ной  пластинки,  ДАН  СССР,  54,  395  (1946).
 3186*.  Kasahara  М.,  Ober  den  EinfluB  der  Ul¬
traschallwellen  auf  das  Formosa-Kobragift,  Medi¬
zin  u.  Biologie  (Japan),  2,  104  (1943).
 3187*.  Kasahara  М.,  Ober  die  Prophylaxe  der
Viruskrankheiten  durch  mit  Ultraschall  behandelte
Vaccine,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),  3,  462
(1944).
 3188*.  К  a  s  a  h  a  г  a  М.,  Horimi.  T,  Matsu-
da  М.,  Matsuzaki  J-,  Ober  den  EinfluB
der  Ultraschallwellen  auf  Malaria-Plasmodium,
Medizin  u.  Biologie  (Japan),  1,  115  (1942).
 3189*.  Kasahara  М.,  Ichikawa  Т.,  Uber  den
Inaktivierungsmechanismus  des  Lyssa-Virus  nach
Ultraschalleinwirkung,  Medizin  u  Biologie  (Ja¬
pan),  1,  541  (1942).
 3190*.  Kasahara  М.,  Ichikawa  Т.,  Uber  den
EinfluB  des  Ultraschalls  auf  das  Myxom-Virus
des  Kaninchens,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),
 2, 	184  (1943).
 3191*.  Kasahara  М.,  Ichikawa  Т.,  Die  Pro-
phylaxie  der  Lyssa  dmtifi  intranasale  Immuni-
sierung  des  mit  Ultrasdlall  behandelten  Vaccins,
Medizin  u.  Biologie  (Japan),  2,  307  (1947).
 3192*.  Kasahara  М.,  Kai  S.,  Sasao  O.,
F  u  j  i  t  a  Y.,  S  e  k  i  n  e  S.,  Ober  den  Mecha-
nismus  der  Ultraschallwirkung  auf  die  Inaktivie-
rung  des  Papageifieber-Virus,  Medizin  u.  Biolo¬
gie  (Japan),  3,  304  (1944).
 3193*.  Kasahara  М.,  Ki  doguchi  Т.,  Kino-
shit  a  М.,  Y  a  g  u  с  h  i  R.,  N  a  g  a  i  Т.,  Ober
den  prophylaktischen  Mechanismus  der  durch
Ultraschall  behandelten  Vaccine  bei  chorioidealer
Meningitis,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),  3,  397
(1944).
 3194*.  Kasahara  M.  et  al.,  Ober  den  EinfluB  des
Ultraschalls  auf  Tuberkulin,  Medizin  u.  Biologie
(Japan),  1, 	332  (1942).
 3195*.  Kasahara  М.,  et  al.,  Ober  den  EinfluB  des
Ultraschalls  auf  die  Furchung  von  Kroteneiern,
Medizin  u.  Biologie  (Japan),  2,  120  (1943).
 3196*.  Kasahara  М.,  Mi  no  da  М.,  Ogata
S.  J.,  Ober  den  Mechanismus  der  Ultrachallwellen
auf  die  Inaktivierung  der  Diphtherie-Toxins,
Medizin  u.  Biologie  (Japan),  2,  230  (1943).
 3197.  Kasahara  М.,  Nagasawa  S.,  Ober
Emulgierung  von  Chaulmoogra-Ol  mittels  Ultra¬
schall,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),  3, 	370
 (1944).
 3198*  #Kasa  ha  г  a  М.,  N  a  k  a  j  i  m  a  K-,  T  о  m  o-
n  о  S.,  Ober  den  EinfluB  der  Ultrachallwellen
auf  das  Toxin  der  Shiga-Dysenteriebazillen,  Medi¬
zin  u.  Biologie  (Japan),  3,  408  (1944).
 3199*.  Kasahara  М.,  Nakajima  K.,  Tomo-
n  о  S.,  Ober  den  Wirkungsmechanismus  der
Ultraschallwellen  auf  die  Inaktivierung  der  Teta-
.nus-Toxin,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),  3,  303
 (1944).
 3200. 	Kasahara  М.,  Nishizawa  Y.,  Ober  die
Analyse  der  Aminosauren  durch  Ultraschallwellen,
Medizin  u.  Biologie  (Japan),  1,  132  (1942).
 3201. 	Kasahara  М.,  Nishizawa  Y.,  Ober  die
Analyse  der  Aminosauren  durch  Ultraschall.
Die  Analyse  der  Urokaninsaure,  Medizin  u.  Bio¬
logie  (Japan),  4,  159  (1945).
 3202*.  Kasahara  ,  М.,  Ogata  S.  J.,  Ober
die  Vaccine-Immunitat  der  mit  Ultraschall
behandelten  Pockenlymphe,  Klin.  Wschr.,  18,  753
 (1939).
 ,3203*.  Kasahara  М.,  Ogata  S.  J.,  Ober  die
Prophylaxie  des  Poliomelytis  anterior  acuta  durch
intranasale  Immunisierung  des  mit  Ultraschall
behandelten  Vaccins,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),
 1, 	369  (1942).
 3204*.  Kasahara  М.,  Oyama  H.,  Die  Methodik
der  biologischen  Studien  der  Ultraschall  wellen,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  40,  1097  (1941).
 3205*.  Kasahara  М.,  Oyama  H.,  Ober  den
EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  Viren  der  ver-
schiedenen  Art,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),  3,
411 	(1944).
 3206*.  К  a  s  a  h  a  г  a  М.,  Oyama  H.,  Ando  H.,
Ober  den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  Hypho-
myceten,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),  I,-  315
 (1942).
 3207.  Kasahara  М.,  Oyama  H.,  Ogata  S.  J.,
Nagasawa  S.,  Nakajima  Т.,  Eine  Me¬
thodik  der  Intensitatsbestimmung  der  Ultra¬
schallwellen,  Mitt.  med.  Ges.  zu'Osaka,  40,  1251
 (1941).
 3208*.  Kasahara  М.,  Oyama  H.,  S  u  g  a  t  a  E.,
Ober  die  Mikroben  im  Bazillenkorper,  Mitt.  med.
Ges.  zu  Osaka,  42,  1085,  1538  (1943).,

652
 Библиография
 3209*.  Kasahara  М.,  SatoY.,  Nakajima  К.,
T  о  m  о  n  о  S.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultraschall
auf  das  Bakterienwachstum,  Medizin  u.  Biologie,
(Japan),  4,  12  (1945).
 3210*.  Kasahara  М.,  Satomi  М.,  Our  a,
Uber  den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  Ratten-
Leprabazillen,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),
 2, 	9  (1943).
 3211*.  Kasahara  М.,  Satomi  М.,  Our  a,
Uber  den  EinfluB  der  Oxydationswirkung  des
Ultraschalls  auf  Tabakmosaikvirus,  Medizin  u.
Biologie  (Japan),  4,  492  (1945).
 3212*.  К  a  s  a  h  a  г  a  М.,  S  h  a  S.  N.,  К  a  к  u  m  i  Т.,
Uber  den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  au  das
Tetanustoxin,  Mschr.  Kinderheilkunde,  78,  347
 (1939).
 3213*.  Kasahara  М.,  Suzuki  М.,  EinfluB
von  Ultraschall  auf  Tuberkelbazillen,  Medizin  u.
Biologie  (Japan),  1,  507  (1942).
 3214*.  Kasahara  М.,  Suzuki  М.,  Uber  die
Wirkung  des  Ultraschalls  auf  die  Vermilchung  der
Tuberkelbazillen,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),
'  3,  376  (1944).
 3215*.  Kasahara  М.,  Takashima  R.,  I  f  u-
ku  S.,  Fujii  Y.,  EinfluB  von  Ultraschall
aiif  die  Spermienbewegungen  von  Amphibien,
Medizin  u.  Biologie  (Japan),  2,  120  (1943).
 3216*.  Kasahara  М.,  Takashima  R.,  О  у  a-
ma  H.,  Uber  die  Entwicklung  der  MiBbildung
durch  Ultraschall,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),
 1, 	195  (1940).
 3217*.  Kasahara  М.,  Takenaka  S.,  Uber  den
EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  das  Habu-
Schlangengift,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),
5,  16  (1946).
 3218*.  Kasahara  М.,  T  о  m  i  t  a  C.,  Studien  iiber
die  Prophylaxie  durch  mit  Ultraschall  behandeltem
Encephalytis-Vaccin,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),
 I, 	6  (1942).
 3219*.  Kasahara  М.,  Yokonawa  Т.,  Uber
den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  das  Pflan-
zengift  Ritin,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),  2,
316  (1943).
 3220.  Kasahara  М.,  Yokonawa  Т.,  Ober
den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  das  Myxom-
Virus  des  Kaninchens,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),
 3, 	63  (1944).
 3221*.  Kasahara  М.,  Yokonawa  Т.,  Ober  den
EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  das  Influenza-
Virus,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),  3,  306  (1944).
 3222*.  Kasahara  М.,  Yokonawa  Т.,  Immuno-
logische  Studien  der  Ultraschallwirkung  auf  das
Pflanzengift  Ricin,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),
 3, 	345  (1944).
 3223*. 	Kasahara 	М., 	Yokonawa 	Т.,  Ober
 den  prophylaktischen  Mechanismus  der  durch
Ultraschall  behandelten  Vaccine  bei  chorioidealer
Meningitis,  Medizin  u.  Biologie  (Japan),  3,  397
 (1944).
 3224*. 	Kasahara 	М., 	Yoshida  K-, 	Ober  den
 EinfluB  von  Ultraschallwellen  auf  das  Vitamin  K-,
Medizin  u.  Biologie  (Japan),  3,  395  (1944).
 3225*.  ^Kasahara  М.,  Yoshida  K.,  Yochi,
Ober  den  EinfluB  von  Ultraschall  auf  Hiihner-
malaria,  Medizin  u. 	Biologie  (Japan),  3,  321
 (1944).
 3226*. 	Kasahara 	М., 	Yoshinare 	Т.,  Ober
 den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  die  Milchen-
zyme,  Zs.  Kinderheilkunde  (Japan),  59,  462  (1937).
 3227*.  К  a  s  t  1  e  r  A.,  Quelques  reflexions  a  propos
des  phenomcnes  de  resonance  magnetique  dans
le  domaine  des  radiofrequences,  Experientiay
 8, 	1  (1952).
 3228.  К  a  t  о  Т.,  Ober  den  Wirkungsmechanismus
des  Ultraschalls  auf  das  Poliomyelitis-Virus,.
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  41,  457  (1942).
 3229*.  Кацнельсон  P.  С.,  X  енох  М.  А.,  Дей¬
ствие  ультразвука  на  дрожжи,  ДАН  СССР,
 76, 	133  (1951).
 3230*.  Katsuta  М.,  EinfluB  von  Ultraschall  auf
den  Zeugungsmechanismus  der  Goldfische,  Koku-
min  Igaku,  16,  Nr.  1  (1939).
 3231*.  Katsuta  М.,  EinfluB  der  Ultraschall-.  und
Hochstultrakurzwellen  auf  das  Sprossen  von
Seidengras,  Zs.,  Japan  physiol.  Ges.,  4,  Nr.  4
 (1939).
 3232. 	Kawahara  H.,  Ota  R.,  Karino  I.,
Effect  of  Supersonic  Waves  on  Hydration  of  Acety¬
lene,  Journ.  Electrochem.  Soc.  Japan,  14,  172
 (1946).
 3233. 	Kawamura  H.,  Eine  Wirkung  des.  Ultra-
schallfeldes  auf  Licht,  Kagaku  (Japan),  7r  6,  54.
(1937).
 3234. 	Kawamura  H.,  Doppelbrechung  des.  Lichtes
im  Ultraschallfelde,  Kagaku  (Japan),  7,  139
(1937).
 3235*.  Kawashima  K-,  Ober  den  EinfluB  der
Ultraschallwellen  auf  das  Vitamin  С  in  der  Milch,
Zs.  Kinderheilkunde  (Japan),  43,  537  ,(1.937),
 3236. 	Keck  W.,  Heller  G.  S.,  N  i  x  t  о  n  J.  D.,
Intensity  Distribution  in  Ultrasonic  Beams,,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  469  (1949).
 3237. 	Keck  W.,  H  e  1  1  e  r  G.  S.,  Wi  1  1  i  a  m  s  A.  O.,
Jr.  Measurements  of  the  Underwater  Sound
Field  Generated  by  Quartz  Transducers,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  168  (1951).
 3238*.  Kehl  R.,  Ober  die  Wirkung  des  Ultraschalls
auf  Kallidinogen  und  .Kallidininaktivator,  Zs.  ges.
exp.  Med.,  117,  442  (1951).
 3239.  Keidel  L.,  MeBrahmen  mit  vielen  Rayleigh-
scheiben  in  Anordnung  einer  Kreuzgitterflache
zur  Erhohung  der  MeBempfindlichkeit,  Akustische
Beihefte,  34  (1951).
 3240*.  Keidel  W.  D.,  Ober  eine  neue  Methode
zur  kegistrierung  der  Volumenanderung  des  Her¬
zens  am  Menschen,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(KongreBbericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung
 (1949),  s.  68.
 3241*.  Keidel  W.  D.,  Diagnostische  Anwendungs-
moglichkeiten  des  Ultraschalls,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin,  2,  38  (1950).
 3242.  Keidel  W.  D.,  Der  Ultraschall  in  der  «akus-
tischen  Umwelt»  der  Tiere,  Der  Ultraschall  in
der  Medizin,  2,  41  (1950).
 3243*.  Keidel  W.  D.,  Ober  eine  neue  Methode  zur
Registrierung  der  Volumanderungen  des  Herzens,
am  Menschen,  Zs  f.  Kreislauf,  39,  381  (1950).
 3244*.  Keidel  W.  D.,  Monophasische  Deformierung
des  Frosch-EKG,  unter  Einwirkung  hochfrequenter
Weshseldrucke,  Pfliigers  Arch.,  252,  381  (1950).
 3245*.  Keidel  W.  D.,  Diagnostische  Anwendungs-
moglichkeiten  des  Ultraschalls  in  der  physiologi-
schen  Methodik,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.,  2r
 610 	(1950).
 3246. 	Keller  H.,  Ein  Beitrag  zum  Wesen  der  Ka-
vitation,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin  (KongreB¬
bericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949)»
 S. 	75.

Библиография
 653
 3247. 	Keller  Н.,  Warum  gibt  es  kein  Ultraschall-
dosimeter?,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  3,
 6 	(1951).
 -3248*.  Kemper  A.,  Ultraschallbehandlungen,  Zs.
Haut-  u.  Geschlechtskrankheiten,  4,  214  (1948).
 3249.  Kemper  A.,  Der  Ultraschall  in  der  Dermato-
logie,  Zs.  f.  Haut-  u.  Geschlechtskrankheiten,  7,
 171 	(1949).
 -3250*.  Ke  p  p  e  1 	H.,  Die  Feststellung  der  Versuchs-
 bedingung  fiir  Ultraschall-Hamolyseversuche  mit
menschlichem  Blut,  Dissertation,  Erlangen,  1948.
 3251. 	Kerr  S.  L.,  Determination  of  the  Relative
Resistance  to  Cavitation  Erosion  by  the  Vibratory
Methode,  Trans.  Amer.  Soc.  Mech.  Eng.,  59,
373  (1937).
 3252. 	Kerversau  E.,  BletonJ.,  Bastien  P.,
Anomalies  de  propagation  des  ultrasons  dans  les
metaux  en  liaison  avec  la  structure,  Rev.  Me-
tallurgie,  47,  421  (1950).'
 -3252a.  Халатников  И.  М.,  Поглощение  звука
в  гелии,  ЖЭТФ,  20,  243  (1950).
 3253. 	Kiddoo,  Gordon,  Sonic  agglomeration,
A  New  Solution,  Chem.  Eng.,  58,  154  (1951).
 3254. 	К  i  e  r  n  a  n  E.  F.,  Crystal  Holder,  Amer.  pat.
No.  2496293  (1949).
 3255. 	К  i  e  J3  k  a  1  t  S.,  Zur  Verfahrenstechnik  der
Schwingmahlung,  Zs.  VDI,  97,  313  (1949).
 3256. 	К  i  k  u  с  h  i  Y.,  On  the  Magnetostrictivity,  Nip¬
pon  Electr.  Eng.  (Eng.  Ed),  No,  30,  91  (1942).
 -3257.  К  i  k  u  с  h  i  Y.,  On  the  Measurement  of  Ultra¬
sonic  Attenuation  Constant  in  Metal  by  an  Ultra¬
sonic  Flaw  Detector,  Res.  Inst.  Electr.  Comm.
Tohoku  Univ.  (Japan),  10,  12  (1951).
 3258. 	К  i  k  u  с  h  i  Y.,  Magnetostriction  Vibration  and
its  Application  to  Ultrasonics,  Corona  Co.  Ltd,
Tokyo,  1952,  p.  375.
 3259. 	Kikuchi  Y.,  Fukushima  K-,  The  Per¬
formance  Theory  and  the  Design  Procedure  of
the  Laminated  Magnetostriction  Vibrators,  Sci.
Rep.  Res.  Inst.  Tokio  Uiiiv.  (B),  1/2,  141  (1951).
 3260. 	Kikuchi  Y.,  Shimizu  H.,  On  the  Mag¬
netic  Hysteresis  Losses  in  Magnetostriction
Vibration,  Sci.  Rep.  Res.  Inst.  Tokio  Univ.
(B),  1/2,  365  (1951).
 3261. 	King  A.  J.,  The  Generation  of  High  Intensily
Ultrasonics,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  129  (1950).
 3262*.  Kinoshita  М.,  Ki  doguche  Т.,  N  a-
gai  Т.,  Yaguchi  R.,  Maeba  Y.,  Ober
den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  Chorio-
meningitis-Virus,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42,
1048  (1943).
 3263*.  Kinsloe  H.,  С  ho  man  B.  R.,  Reid
J.  J.,  Nertney  R.  J.,  Nyborg  W.  L.,
Effects  of  High  Intensity  Sound  Upon  Micro¬
coccus  Pyogenes,  var.  aureus,  Journ.  Acoust,  Soc.
Amer.,  22,  683  (1950).
 3263a.  Kirchhoff  W.,  Messung  der  Abkling-
zeiten  bei  der  Fluoreszenz,  Zs.  f.  Phys.,  116,  115
^  (1940).
 32636.  Kishimoto  Т.,  Nomoto  O.,  Absorp¬
tion  of  Ultrasonic  Waves  in  Carbon  Disulphyde,
Bull.  Kobayasi  Inst.  Tokio,  2,  63  (1952).
 3264. 	Kit  tel  Ch.,  Ultrasonics  Research  and  the
Properties  of  Matter,  Progr.  in  Phys.  11,  205
 (1948).
 3265. 	К  i  t  t  e  1  Ch.,  The  High  Frequency  Region  of
the  Acoustic  Spectrum  in  Relation  to  Thermal
Conductivity  at  Low  Temperatures,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  21,  308  (1949).
 3266*.  Kl  are  C.,  Wyt  L.,  Vegetative  Reaktionne
bei  Ultraschallbestrahlungen  des  Herzens,  Wien.
Klin.  Wschr.,  63,  67  (1951).
 3266a.  Классе  н-Н  еклюдова  М. 	Ка¬
 пустин  А.  П.,  Влияние  ультразвука  на  рас¬
пределение  напряжений  в  монокристалле  твердо¬
го  раствора  бромистого  и  йодистою  таллия,
ДАН  СССР,  77,  1019  (1951).
 32666.  Kleesattel  С.,  Die  Ultraschallorientierung
der  Fledermause,  Naturwiss.,  39,  574  (1952).
 3267. 	Klein  E.,  Some  Background  History  of  Ultra¬
sonics,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  601  (1948).
 3268. 	Klein  E.,  Tourmaline  Crystal  Transducer,
Amer.  pat.  No  2520938  (1950).
 3269. 	Klein  E.,  Fitzgerald  J  W.,  Superso¬
nic  Interferometer  as  an  Industrial  Tool  for  the
Study  of  Liquids  and  Solids,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  16,  100  (1944).
 3270*.  Klein  e-N  a  t  г  о  p,  Ultraschallanwendung  in
der  Dermatologie,  Deutsche  med.  Rdsch.,  2,  399
 (1948).
 3271. 	К  1  e  p  p  a  O.  J.,  Ultrasonic  Velocities  of  Sound
in  Some  Liquid  Metals,  Journ.  Chem.  Phys.,
 17, 	468  (1949).
 3272. 	К  1  e  p  p  a  O.  J.,  Ultrasonic  Velocity  of  Sound
at  12  Megacycles  in  Liquid  Sulfur,  Journ.  Chem.
Phys.,  18,  1303  (1950).
 3273. 	К  1  e  p  p  a  O.  J.,  Ultrasonic  Velocities  of  Sound
in  Some  Liquid  Metals.  Adiabatic  and  Isothermal
Compressibilities  of  Liquid  Metals  at  Their  Melting
Points,  Journ.  Chem.  Phys.,  18,  1331  (1950).
 3274. 	Klerk  J.  de,  Effect  of  a  Magnetic  Field  on
the  Propagation  of  Sound  Waves  in  a  Ferromagne¬
tic  Materia],  Nature,  168,  963  (1951).
 3275. 	К  1  i  n  g  W.,  Physik  und  Chemie  des  Waschens,
Angew.  Chem.,  62,  305  (1950).
 3276. 	Kl  i  ng  R.,  L’emission  d’ultrasons  par  les  jets
gazeux  rapides,  Actes  du  Colloque  International
de  Mecanique  Poitiers,  2  (1950).
 3277. 	Kling  R.,  Christophe  J.,  The  Speed
of  Sound  in  Hydrocarbons  and  its  Relationship
to  the  Molecular  Constitution,  Journ.  Rech.  Aero¬
naut.,  No.  7,  59  (1949).
 3278. 	Kling  R.,  Crabol  J.,  Sur  la  production
d’ultrasons  au  moyen  de  jets  gazeux,  Compt.
Rend.,  229,  1209  (1949).
 3279. 	Kling  R.,  G  u  i  1  1  о  u  O.,  On  Certain  Cha¬
racteristics  of  Ultrasonic  Emission  from  High¬
speed  Gaseous  Jets,  Compt.  Rend.,  230,  1736  (1950).
 3280. 	Kling  R.,  Ni  col  ini  E.,  Tissot  J.,
Sur  la  vitesse  du  son  dans  le  pentane  et  risopen-
tane  dans  la  region  critique,  Compt.  Rend.,  234,
708  (1952).
 3281. 	Klinger  F.,  Die  Erzeugung  von  Ultraschall
im  Frequenzbereich  von  10  und  100  kHz,  Rad.
Techn.,  28,  227  (1952).
 3282*.  К  1  u  m  p  p  К.»  Die  Wirkung  des  Ultraschalls
auf  das  Nervensystem,  Arch.  f.  phys.  Therap.,
 3, 	65  (1951).
 3283*.  Kl  up  p  H.,  VyslouzilE.,  Watschin-
ger  B.,  Ober  funktionelle  und  histologische
Veranderungen  an  Rattennieren  nach  Einwir-
kung  von  Ultraschall,  Arch.  phys.  Therap.,  4,
 44 	(1952).
 3284.  Knapp  H.,  Ultraschalldurchgang  durch  Dia-
phragmen,  Diplomarbeit  Т.  H.  Stuttgart,  1950.
 3285*.  Knappwost  A.,  Ultraschall  und  Zahn-
heilkunde,  Deutsche  zahnarztl.  Wschr,  4,  1461
 (1949).

654
 Библиография
 3286. 	К  n  е  s  е  г  Н.  О,,  Molekulare  Schallabsorption
und  Dispersion,  Ergebnisse  d.  exakten  Naturwiss.,
 22, 	121  (1949).
 3287. 	К  n  e  s  e  r  H.  O.,  Allgemeine  Theorie  der  Schall¬
absorption  in  Gasen  und  Flussigkeiten,  Nuovo
Cimento,  7,  Suppl.  2,  231  (1950).
 3288. 	Kneser  H.  O.,  Entwicklung  der  akustischen
Relaxationstheorie,  Colloquium  over  Ultrasonore
Trillingen,  [Brussel,  1951,  Коп.  VI.  Acad.
Weten.  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  p.  130.
 3289. 	Knight  J.  J.,  An  Improved  Design  of  High
Q  Magnetostriction  Oscillator  for  Use  in  Acoustic
Interferometer  Measurements,  Nuovo  Cimento,
7,  Suppl.  2,  392  (1950).
 3290. 	Knudsen  V.  O.,  The  Proparation  of  Sound
in  the  Atmosphere.  Attenuation  and  Fluctuations,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  18,  90  (1946).
 3291. 	Koch  J.,  Untersuchungen  an  Sufimosten  und
Beerenweinen  mit  Ultraschall,  Industrielle  Obst-
 u. 	Beerenweinverwertung,  35,  3  (1950).
 3292. 	Koch  J,,  Bretthauer  G.,  Der  EinfluB
von  Ultraschallwellen  auf  das  Aroma  von  ver-
schiedenen  Weinen,  Jahrb.  Weinbauwissenschaft
 u. 	Onologie,  26,  85  (1950/1951).
 3293. 	Konig  R.,  Laborversuche  mit  Ultraschall,
Lebensmittel-Ind.,  2,  275  (1950).
 3294*.  Koeppen  S.,  Therapeutische  Erfahrungen
mit  Ultraschall,  Therapie  der  Gegenwart,  8,
234  (1949).
 3295*.  Koeppen  S.,  Makroskopische  und  histolo-
gische  Veranderungen  bei  der  direkten  Beschallung
von  Milz  und  Leber  im  Tierexperiment,  Der
Ultraschall  in 	der 	Medizin  (KongreBbericht 	der
 Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),  s.  175.
 3296*.  Koeppen  S.,  Die  Anwendung  der  Ultraschall¬
wellen  in  der  Medizin,  Hippokrates,  11,  285  (1949).
 3297.*  Koeppen  S.,  Schadliche  Wirkung  des  Ultra¬
schalls  auf  den  Kreislauf,  Hippokrates,  21,  693
 (1950).
 3298*. 	Koeppen 	S., 	Ein  Beitrag  zur  Frage 	der
 Dosierung  des  Ultraschalls  in  Klinik  und  Praxis,
Ultraschall  in  der  Medizin,  3,  58  (1951).
 3299*. 	Koeppen 	S., 	Zur  biologischen  Wirkung
 des  Ultraschalls,  Arch.  f.  phys.  Therap.,  3,  317
 (1951).
 3300*.  К  о  e  p  p  e  n  S.,  Schadigurigsmoglichkeiten  durch
Ultraschall,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  4,
29  (1951).
 3301*. 	Koeppen 	S., 	Nebenerscheinungen  bei 	Ul-
 traschallbehandlung,  Deutsche  med.  Wschr.,  77,
403  (1952).
 3302. 	Kohler  М.,  Schallabsorption  in  binaren  Gas-
gemischen,  Zs.  f.  Phys.,  127,  41  (1950).
 3303. 	Kohler  М.,  Reibung  in  maBig  verdunnten
Gasen  als  Folge  verzogerter  Einstellung  der  Ener-
gie  Zs.  f.  Phys.,  125,  715  (1949).
 3304. 	Kohler  М.,  Schalldispersin  in  Edelgasen,
Abhdl.  Braunschweiger  Wiss.  Ges.,  2,  104  (1950).
 3305*.  Kohlmann  W.,  Die  Ultraschallbehandlung
des  Morbus  Bechterew,  Deutsche  Gesundheitswesen,
 6, 	870  (1951).
 3306.  К  о  1  k  H.  v.  d.,  Neuere  Entwicklung  der  mecha-
nischen  Entstaubung  im  Ausland,  Chemie-Ing.
Techn.,  33,  86  (1951).
 3307*.  Kon  S.,  Nishi  C.,  Hayakawa  М.,  Der
EinfluB  der  intraspinalen  Injektion  des  mit  Ultra¬
schall  behandelten  Polyomelytis-Vaccins  auf  die
Korpertemperatur,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  41,
776  (1942).
 3308. 	К  о  n  с  z  I.,  Availability  of  Ultrasonic  Waves
in  Metallurgy,  Aluminium,  1,  145,  169  (1949).
 3309. 	К  о  n  r  i  e  d  G.,  Rankin  A.  C.,  Weld  Tes¬
ting  by  Ultrasonic  Methods,  Welding,  17,  48
 (1949).
 3310. 	Koppelmann  J.,  Beitrage  zur  Ultraschall-
meBtechnik  in  Flussigkeiten,  Acustica,  2,  92  (1952).
 3311. 	Koren  H.  W.,  Application  on  Activated  Cera¬
mics  to  Transducers,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,.
 21, 	198  (1949).
 3312*.  Koslowski  М.,  Zur  Behandlung  des  chroni-
schen  Gelenkrheumatismus,  Arztl.  Praxis,  3,
No.  31,  2  (1951).
 3313. 	Kosten  C.  W.,  Sound  Absorption  by  Porous
Materials,  II,  Appl.  Sci.  Res.,  2,  241  (1949).
 3314. 	Koster  H.  F.,  Gierke  H.  E.,  Oester-
r  e  i  с  h  e  r  H.  L.,  The  Calibration  of  Micropho¬
nes  to  One  Hundres  Kilocycles  per  Second,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  58  (1949).
 3315*.  Kottmann  U.,  Uber  Ultraschall,  eine  neue
medizinische  Behandlungsmethode,  Chem.  Rdsch.,
 3, 	Nr.  8  (1950).
 3316.  Kramer  L.,  Synthetic  Piezo  Crystals  Move
into  Industry,  Chem.  Ind.,  63,  No.  7,  40  (1948).
 3317*.  Kramer  М.,  Zahnarztliches  Instrument,  DRP
Nr.  758727  (1940).
 3318. 	Krause  F.,  Die  Erzielung  ubermikroskopischer
Electronenbilder  von  Gewebeschnitten,  Virchows
Arch.,  312,  346  (1943).
 3319. 	Krause,  R.,  Uber  die  Ausmessung  von  Ultra-
schallfeldern  in  Flussigkeiten,  Zs.  angew.  Phys.,,
 2, 	370  (1950).
 3320. 	Krautkramer  H.,  Krautkramer  J.,
Praktische  Werkstoffpriifung  mit  Ultraschall,  Zs.
VDI,  93,  349  (1951).
 3321. 	Krautkramer  H.,  Krautkramer  J.,
Rudiger  O.,  Ein  Uberschallgerat  zur  zer¬
storungsfreien  Werkstoffpriifung,  Arch.,  f.  Eisen-
huttenwes.,  20,  355  (1949).
 3322*.  Kr  e  j  с  i  F.,  KHnische  und  experimentelle  Er¬
fahrungen  iiber  die  Behandlung  der  Trigeminus-
neuralgie  mit  Ultraschall,  Wien.  klin.  Wschr.,
 63, 	241  (1951).
 3323*.  Krejci  F.,  Experimentelle  Untersuchungen
iiber  Horschadigungen  durch  Ultraschall,  Nuova
Cimento,  7,  Suppl.  2,  617  (1950).
 3324*.  KreB  F.,  Ober  die  Wirkung  von  Ultraschall
auf  Tuberkulosekeime  vom  Typus  humanus  und
die  Moglichkeit  einer  Schutzimpfung  gegen  die
Tuberkulose,  Wien.  klin.  Wschr.,  60,  597  (1948).
 3325*.  KreB  F.,  Vorschlag  zur  Verwendung  beschall-
ten  Karzinombreies  zur  Schutzimpfung  nach
Karzinom-Operation,  *Der  Ultraschall  in  der  Medi¬
zin  (KongreBbericht  der  Erlanger  Ultraschall¬
tagung,  1949),  S.  99.
 3326*.  KreB  F.,  Ober  die  WirKung  von  Ultraschall  auf
Brucella,-Abortus-  und  Tuberkulosekeime: 	Aus-
 sichten  eine  Vakzination  gegen  diese  Erkrankun-
gen,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin  (KongreBbe¬
richt  der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),  S.  225.
 3327. 	Krishnamurty  B.,  Ultrasonic  Studies  in
Electrolytes,  I.  Alkali  halides,  Journ.  Sci.  Ind.
Res.,  9B,  215  (1950).
 3328. 	Krishnamurty  B.,  Ultrasonic  Studies  in
Electrolytes,  II,  Journ.  Sci.  Ind.  Res.,  10B,.
149  (1951).
 3329. 	Krishnamurty  В.  H.,  The  Compressibi¬
lity,  Viscosity  and  Surface  Tension  of  Aqueous
Solutions,  Current  Sci.  (India),  19,  87  (1950).

Библиография
 655
 3330. 	Krishnan  К.  G.,  Dispersion  of  Ultrasonic
Velocity  in  Organic  Liquids,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.  (A),  13,  281  (1941).
 £331.  Krishnan  K.  G.,  Determination  of  Elastic
Constants  of  Solids  by  Pulse  Method,  Proc.  Nat.
Inst.  Sci.  India,  16,  227  (1950).
 3332. 	Krishnan  R.  S.,  Sundaro  Rao  R.  V.,
 V 	e  d  a  m  K-,  Elastische  Konstanten  von  ge-
schmolzenem  Quarz,  Current  Sci.,  19, 	89
 (1950).
 3333. 	Krizek  V.,  Ко  1  о  m  i  n  s  к  у  J.,  Die  ther-
mische  Wirkung  des  Ultraschalls  im  Gewebe,
Casopisu  lekaru  ceskych,  90,  482  (1951).
 3333a.  Kroenberg  E.,  Nicht  mehr  anreiben,  son-
dern  beschallen?  Ein  Beispiel  fiir  ein  neues  Ver-
fahren  zur  Herstellung  von  Lackfarben,  Farbe
 u. 	Lack,  58,  263  (1952).
 3334*.  Kroner  R.,  Bauchbeschallung  bei  Magen-
und  Zwolffingerdarmgeschwuren  und  bei  Magen-
und  Darmschleimhautentzundungen,  Ultrakust-
Mitteil.,  1,  Nr.  3  (1948).
 3335*.  Kroner  R.,  Ober  systematische  Bauchbe-
schallungen,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin  (Kon¬
greBbericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),
S  332
 3336*.  Kroner  R.,  Muller  J.,  Ober  die  Einwir¬
kung  von  Bauchbeschallungen  auf  die  Symptoma-
tik  der  Thyreotoxikose,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.
 2, 	620  (1950).
 3337. 	Кудр  явцев  Б.  Б.,  Поглощение  звука  в  воз¬
духе,  освещенном  ультрафиолетовыми  лучами,
ЖЭТФ  19,  155  (1949).
 3338. 	Кудрявцев  Б.  Б.,  Сорокина  Р.  И.,
Распространение  ультразвука  в  растворах,
ЖЭТФ,  19,  158  (1949).
 3339*.  К  г  u  р  к  а  О.,  Statische  Ultraschalltherapie  mit
Kleinstdosen,  Beitrag  zur  Methodik,  Dosierung
und  Wirkungsart  des  Ultraschalls,  Med.  Kli¬
nik,  45,  705  (1950).
 3340*.  Kr  usen  F.  H.,  Gegenwartiger  Stand  der  An¬
wendung  von  Ultraschall-Energie  in  der  physikali-
schen  Medizin,  Southern  Med.  Journ.,  45,  55
 (1952).
 3340a.  К  ii  s  t  e  r  E.,  Beobachtungen  iiber  die  Wirkun-
gen  des  Ultraschalls  auf  lebende  Pflanzenzellen,
Sitz.  Ber.  Osterr.  Akad.  Wiss.  Math,  naturvwiss.
Kl.  Abt.,  I,  161,  79  (1952).
 3341*.  Kuster  E.,  Theismann  H.,  Ober  den
EinfluB  von  Ultraschall  auf  Aspergillus  niger,
Naturwiss.,  36,  380  (1949).
 3342*.  Kunze  W.,  Ober  Horempfindungen  im  Ultra-
schallgebiet  bei  Knochenleitung,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin  (KongreBbericht  der  Erlanger
Ultraschalltagung,  1949),  S.  89.
 3343*.  Kunze  W.,  Thiede  H.,  Magnetostriktive
Ultraschallgerate  fiir  Ultraschalltherapie,  Der
Ultraschall  in  der  Medizin  (KongreBbericht  der
Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),  S.  22.
 3344*.  Kunze  W.,  Kietz  H.,  Ober  Horempfin¬
dungen  im  Ultraschallgebiet  bei  Knochenleitung,
Archiv  fiir  Ohren-,  Nasen-,  Kehlkopfheilkunde,  155,
 683 	(1949).
 3344a.  Kurtze  G.,  Untersuchung  der  Schallabsorp-
tion  in  wasserigen  Elektrolytlosungen  Erequenz-
bereich  3  bis  100  MHz,  Nachr.,  Gottinger  Akad.
 QQ/1_  Wiss.  Math.  Phys.  Kl.  Abt.  Ila,  57  (1952).
 об45.  К  у  a  m  e  J.  J.,  Wave  Propagation  in  Piezoelec-
nc  Crystals,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,
 159 	(1949).
 3346*.  Ladeburg  H.,  Uber  die  Gefahr  schadigen-
der  Einflusse  bei  Ultraschalltherapie  fiir  den
behandelnden  Arzt?  Strahlentherapie,  79 	303»
 (1949).
 3347*.  Ladeburg  H.,  Gefahren  fiir  den  Arzt  bei
der  Ultraschalltherapie,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin  (KongreBbericht  der  Erlanger  Ultra¬
schalltagung,  1949),  S.  279.
 3348*.  Ladeburg  H.,  Ultraschallbehandlung  bei
verzogerter  Wundheilung,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin  (KongreBbericht  der  Erlanger  Ultra¬
schalltagung,  1949),  S.  346.
 3349*.  Ladeburg  H.,  Der  Ultraschall  in  der  Chi-
rurgie,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  2,  49  (1950).
 3350*.  Ladeburg  H.,  Die  Unterwasserduschmassage
im  Blickpunkt  der  neuzeitlichen  physikalischen
Therapie,  Arch.  f.  phys.  Therap.,  3,  92  (1951).
 3351.  Ladeburg  H.,  Scharek  D.,  Zur  Methode
der  Ultraschallbehandlung  bei  verzogerter  Wund¬
heilung,  Med.  Welt.,  20,  639  (1951).
 3352*.  L  a  d  e  b  и  r  g  H.,  Z  и  r  K.,  Ober  die  Kontrain-
dikation  der  Behandlung  des  Ulcus  cruris  post-
thromboticum  Eit  Ultraschall,  Arztl.  Wschr.,
5,  953  (1950).
 3353*.  Ladeburg  H.,  Die  Kombination  von  Ultra¬
schall  mit  Unterwasser-Dusch-Massage,  Nuovo
Cimento,  7,  Suppl.  2,  629  (1950).
 3354*.  Laser  S.,  Marmier  Ch.,  Erste  Erfahrun-
gen  mit  Ultraschallbehandlung,  Radiol.  Clini-
ca,  18,  313  (1949).
 3355*.  L  a  f  о  r  e  t  W.,  Provokation  mit  Ultraschall,
ein  Versuch  zur  Erkennung  dentaler  Fokalinfek-
tion,  Strahlentherapie,  82,  466  (1950).
 3356. 	Lagemann  R.  R.,  Use  of  Glass  Parts  in-
Ultrasonic  Interferometers,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  24,  86  (1952).
 3357. 	Lagemann  R.  Т.,  С  о  г  г  у  J.  Е.,  Velocity
of  Sound  as  a  Bond  Property,  Journ.  Chem.  Phys.,
 10, 	759  (1942).
 3358. 	L  a  g 	e  m 	a  n 	n  R. 	Т.,  E  v  a 	n  s  J.  S.,  M  с 	M  i  1-
 1 	a  n 	D. 	R., 	Jr., 	Ultrasonic  Velocity  in 	Some
 Organic  Halides:  Constitutive  Effects,  Journ.
Amer.  Chem.  Soc.,  70,  2996  (1948).
 3359. 	Lagemann  R.  Т.,  Evans  J.,  Under¬
wood  N.,  Ultrasonic  Velocity  in  Some  Liquid
Fluorocarbons,  Phys.  Rev.,  74,  124  (1948).
 3360. 	L  a  g 	e  m 	a  n 	n  R. 	Т.,  M  с  L 	e  г  о  у  E.  G., 	M  i  1-
 n  e  г 	O., 	Ultrasonic  Velocity 	in  a  Series  of 	Alkyi
 Acetates,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  73,  5891
 (1951).
 3361. 	Lagemann  R.  Т.,  Gwin  R.,  Lester
С.  Т.,  Proffit  J.  R.,  S  и  r  a  t  t  E.  C.,  Ul¬
trasonic  Velocity  in  a  Series  of'  Alkyl  Phenyl
Ketones  and  a  Series  of  Alkyl  p-xylyl  Ketones,
Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  73,  3213  (1951).
 3362. 	L  a  g  e  m  a  n  n  R.  Т.,  M  с  M  i  1  1  a  n  D.  R.,  Jr.,
Woolf  W.  E.,  Temperature  Variation  of  Ul¬
trasonic  Velocity  in  Liquids,  Journ.  Chem.  Phys.
 17, 	369  (1949).
 3363. 	Lagemann  R.  Т.,  Woolf  W.  E.,  Evans
J.  S.,  Underwood  N.,  Ultrasonic  Velocity
in  Some  Liquid  Fluorcarbons,  Journ.  Amer.
Chem.  Soc.,  70,  2S94  (1948).
 3364*.  LagrangeE.,  Effect  of  Ultrasonic  Vibrations
on  Filariasis  of  the  Cotton  Rat  (Sigmodon  his-
pidus),  Nature,  167,  245  (1951).
 3365.  Laird  D.  Т.,  Kendig  P.  М.,  Attenuation,
of  Sound  in  Water  Containing  Air  Bubbles,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  142  (1951).

*656
 Библиография
 :3366.  Lai  I.  К.  С.,  Ultrasonic  Velocity  in  Organic
.Solutions,  Current  Sci.,  19,  240  (1950).
 ,3367.,  Lai  I.  К.  C.,  Ultrasonic  Velocity  in  Organic
Solutions,  II,  Indian  Journ.  Phys.,  25,  73  (1951).
 3363. 	Laland  S.,  Overend  W.,  Stacey  М.,
Some  Effects  of  the  Ultrasonic  Irradiation  of
Deoxyribonucleic  Acids,  Research,  3,  386  (1950).
 3369. 	Lamb  J.,  Ultrasonic  Relaxation,  Colloquium
over  Ultrasonore  Trillingen,  Brussel,  1951,
 ,  Коп.  VI,  Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,
1951,  p.  48.
 3370. 	Lamb  J.,  Andreae  J.  H.,  Ultrasonic  Ab¬
sorption  in  Carbon  Disulphid,  Nature,  167,  898
 (1951).
 3371. 	Lamb  J.,  Hud  dart  D.  H.  A.,  The  Ab¬
sorption  of  Ultrasonic  Waves  in  Propionic  Acid,
Trans.  Farad.  Soc.,  46,  540  (1950).
 3372. 	Lamb  J.,  Pinkerton  М.  М.  М.,  The  Ab¬
sorption  and  Dispersion  of  Ultrasonic  Waves  in
Acetic  Acid.,  Proc.  Roy.  Soc.,  199,  114  (1949).
 3373. 	Lambert  J.  D.,  Rowlinson  J.  S.,  Ul¬
trasonic  Dispersion  in  Organic  Vapors,  Proc.
Roy.  Soc.,  204,  424  (1950).
 3374*.  Lamport  H.,  Newman  R.  F.,  E  i  с  h-
horn  R.  D.,  Fragmentation  of  Biliary  Calculi
by  Ultrasound,  Federation  Proc.  Amer.  Soc.
Exp.  Biol.,  9,  No.  1,  73  (1950).
 -3375. 	Lange 	Th., 	Methoden 	zur  Untersuchung  der
 Schwingungskavitation  in  Fliissigkeiten  mit  Ul¬
traschall,  Akust.  Beihefte,  75  (1952).
 .3376.  Langevin  P.,  Piezo-elektrischer  Schallsen-
der,  DRP  Nr.  477740  (1927).
 3377.  Langlais  L.,  A  Dynamic  Supersonic  Gene¬
rator  for  Aerosols,  Rev.  path,  coparee  et  hyg.  gen.
50,  466  (1950).
 3378*.  Lapp 	C., 	Praktische 	Erfahrungen 	mit  der
 Ultraschall-Behandlung,  Therap.  d.  Gegenwart,
90,  457  (1951).
 3379.  Laqueur  H.  L.,  McGee  W.  E.,  Tech¬
niques  for  Measuring  Sound  Velocities  and  Elastic
Constants,  Phys.  Rev.,  79,  202  (1950).
 3380., 	L  a  r  s  e  n  M.  J.,  Echo  Pulse  System  Utilizing
the  First  Received  Echo  for  Control  Purposes,
Amer.  .pat.  No...  2580560  (1947).
 3381. 	Lauer 	H., 	Ober  die 	thermische 	Dampfung
 von  Blasen  verschiedener  Gase  in  Wasser,  Akusti¬
sche  Beihefte,  12  (1951).
 -3381a.  Lavine  O.,  Langenstr  ass  К.  H.,
Bowyer  Ch.  H.,  Fox  F.  E.,  Griffing
 V.,  Thaler  W.,  Effects  of  Ultrasonic  Waves
on  the  Refractive  Media  of  the  Eye,  Arch.  Opht¬
halmology,  47,  204  (1952).
 -3382. 	L  a  w  1  e 	у  L. 	E.,  The 	Propagation 	of  Sound
 Through  Gases  Contained  in  Narrow  Tubes,  Proc.
Phys.  Soc.,  65,  181  (1952).
 .3383.  Lazarus  D.,  The  Elastic  Constants  of  Beta-
Brass,  Phys.  Rev.,  74,  1726  (1948).
 ^3384.  Lazarus  D.,  Propagation  of  Elastic  Waves
in  Some  Cubic  Crystals  as  a  Function  of  External
Pressure,  Bull.  Amer.  Soc.  Phys.,  24,  6  (1949).
 '3385.  Lazarus  D.,  The  Variation  of  the  Adiabetic
Elastic  Constants  of  KC1,  NAC1,  CuZn,  Cu  and
AI  with  Pressure  to  10  000  bars,  Phys.  Rev.,
 76, 	544  (1949).
 3386*.  Lehmann  J.,  Beitrag  zur  Ultraschallha-
molyse,  Strahlentherapie,  79,  533  (1949).
 -3387*.  Lehmann  J.,  Die  Grundlagen  der  therapeu-
tischen  Ultraschallreaktion,  Ultrakust.  Mitteil.,
 2, 	1  (1949).
 3388*.  Lehmann  L.,  Ober  die  Temperaturabhan-
gigkeit  therapeutischer  Ultraschallreaktionen  unter
besonderer  Beriicksichtigung  der  Wirkung  auf
Nerven,  Strahlentherapie,  79,  543  (1949).
 3389*.  Lehmann  J.,  Ober  die  Temperaturabhangig-
keit  therapeutischer  Utraschallreaktionen,  Der
Ultraschall  in  der  Medizin  (KongreBbericht  der
Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),  S.  159.
 3390*.  Lehmann  J.,  Ultraschall-Behandlung  eine
wertvoile  Bereicherung  der  physikalischen  The-
rapie,  Umschau,  49,  609  (1949).
 3391*.  Lehmann  J.,  Beitrag  zur  therapeutischen
Ultraschall-Wirkung,  Strahlentherapie,  82,  281
(1.950).
 3392*.  Lehmann  J.,  Ober  den  Wert  der  Behand¬
lung  der  schweren  Ischiasneuritis  mit  Ultraschall,
Deutsche  med.  Wschr.,  75,  1624  (1950).
 3393*.  Lehmann  J.,  Die  biophysikalischen  Grund¬
lagen  therapeutischen  Ultraschallwirkungen,  Der
Ultraschall  in  der  Medizin,  2,  5  (1950).
 3394.  Lehmann  J.,  Die  Wirkung  des  Ultraschalls
auf  die  Formelemente  des  Blutes,  Der  Ultra-
chall  in  der  Medizin,  2,  18  (1950).
 3395*.  Lehmann  J.,  Der  Impulsschall  in  der  Ul¬
traschalltherapie,  Der  Ultraschall  in  der  Medi¬
zin,  2,  43  (1950).
 3396*.  Lehmann  J.,  Ober  biophysikalische  Grund¬
lagen  therapeutischer  Ultraschallwirkungen,  Nuo¬
vo  Cimento,  7,  Suppl.,  2,  637  (1950).
 3397*.  Lehmann  J.,  Ober  den  Wert  der  Behand¬
lung  der  schweren  Ischiasneuritis  mit  Ultra¬
schallwellen,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  648
(1950).
 3398*.  Lehmann  J.,  Die  Spezifitat  der  biologi-
schen  und  therapeutischen  Ultraschallwirkung,
Arch.  f.  phys.  Therap.,  3,  57  (1951).
 3399*.  Lehmann  J.,  Die  Beziehungen  zwischen
therapeutischer  Dosis  und  biophysikalischer
Wirkung  der  Ultraschallwellen,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin,  3,  24,  (1951).
 3400*.  Lehmann  J.,  Die  Therapie  mit  Ultraschall
und  ihre  Grundlagen,  Ergebn.  phys.-diat.  Therap.,
 3, 	196  (1951).
 3401*.  Lehmann  J.,  Ist  die  Kenritnis  des  biophy¬
sikalischen  Wirkungsmechanismus  des  Ultra¬
schalls  zur  Vermeidung  von  Schadigungen  bei
der  Therapie  notwendig?  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  4,  34  (1951).
 3402*.  Lehmann  J.,  Die  biophysikalischen  Grund¬
lagen  der  Ultraschalltherapie,  Vhadl.  Deutsch.
Ges.  f.  innere  Med.,  57,  KongreB,  1951,  417.
 3403*.  Lehmann  J.,  Becker  G.,  Ober  die
permeabilitatsteigernde  Wirkung  von  Ultra¬
schallwellen  auf  biologische  Membranen,  Strahlen¬
therapie,  79,  553  (1949).
 3404*.  Lehmann  J.,  Becker  G.,  Ober  histo-
logische  Veranderungen  nach  Ultraschall  und
anderen  physikalischen  Einwirkungen  bei  Per-
meabilitatsuntersuchungen  an  der  Froschhaut,
Strahlentherapie,  84,  306  (1951).
 i3405*.  Lehmann  J.,  Becker  G.,  J  a  e  n  i-
c  к  e  W.,  Ober  die  Wirkung  von  Ultraschallwellen
auf  den  Ionendurchtritt  durch  biologische  Membra¬
nen  als  Beitrag  zur  Theorie  des  therapeutischen
Wirkungsmechanismus,  Strahlentherapie,  83,  311
(1950).
 3406*.  Lehmann  J.,  ‘Becker  G.,  Otto  J.,
Thermische  und  mechanische  Wirkungen  des
Ultraschalles  auf  einzelne  Zellen  untersucht  am

Библиография
 657
 Beispiel  der  eosinophilen  Leukozyten  Strah¬
lentherapie,  87,  550  (1952).
 3407*.  Lehmann  J.,  F  e  i  s  s  e  1  H.  J.,  Uber  die
Adhangigkeit  biologischer  Ultraschallreaktionen
von  der  Teilchenamplitude  als  Beitrag  zum  the-
rapeutischen  Wirkungsmechanismus,  Strahlen¬
therapie,  82,  293  (1950).
 3408*.  Lehmann  J.,  Feissel  H.  J.,  Inwie-
weit  laBt  sich  die  Ultraschall-Leistung  durch
Zufuhr  von  Warmenergie  in  ihrer  biologischen
Wirkung  ersetzen?,  Strahlentherapie,  85,  616  (1951).
 3409*.  L  e  h  m  a  n  n  J.,  Finsterwalder  G.,
Ober  die  Denaturierung  der  SerumeiweiB  korper
durch  Ultraschall  und  Warme  mit  besonderer
Beriicksichtigung  der  Komplementfunktion.  Arch,
f.  exp.  Pathol,  u.  Pharmakol.,  206,  314  (1949).
 3410*.  Lehmann  J.,  Hohlfeld  R.,  Der
Gewebestoffwechsel  nach  Ultraschall  und  War-
meeinwirkung,  Strahlentherapie,  87,  544  (1952).
 3411*.  Lehmann  L.,Nitsch  W.,  Ober  die  Frequ-
enzabhangigkeit  biologischer  Ultraschallreaktio¬
nen  mit  besonderer  Beriicksichtigung  der  spezifi-
schen  Temperaturverteilung  im  Organismus,  Strah¬
lentherapie,  85,  606  (1951).
 3412*.  Lehmann  J.,  Vorschiitz  R.,  Ober
die  biologische  Wirksamkeit  des  Impulsschalles
als  Beitrag  zum  therapeutischen  Wirkungsme¬
chanismus  der  Ultraschallwellen,  Strahlenthe¬
rapie,  81,  639  (1950).
 3413*.  Lehmann  J.,  Vorschiitz  R.,  Die
Wirkung  von  Ultraschallwellen  auf  die  Gewe-
beatmung  als  Beitrag  zum  therapeutischen  Wir¬
kungsmechanismus,  Strahlentherapie,  82, 	287
 (1950)'.
 3414*.  Leicht  K.  A.,  Prosiegel  R.,  U  e-
b  e  1 	R.,  Experimentelle  Untersuchungen  iiber
 die  Wirkung  des  Ultraschalls  auf  das  Rattenherz:
ein  Beitrag  zur  Theorie  des  neutralen  Wirkungsme¬
chanismus.  Zs.  ges.  exp.  Med.,  117,  339  (1951).
 3415. 	L  e  m  b  к  e  A.,  LaBt.  sich  durch  Ultraschall
Milch  entkeimen?  Ober  den  EinfluB  mechanischer
Schwingungen  auf  mikroscopische  Kleinlebe-
wesen,  Sudd.  Molkerei  Ztg.,  70,  412  (1949).
 3416. 	Lemi  ere  A.,  Quelqes  applications  chimiques
et  biologiques  des  ultra-sons,  Nuovo  Cimento,
 7, 	Suppl.  2,  505  (1950).
 3417. 	Lenier  M.  R.,  Procede  et  moyens  de  pro¬
duction  et  de  reproduction  electro-mecanique  de
sons  et  d'ultra-sons,  Fr.  pat.  No.  948443  (1947).
 3418. 	Lenoir  A.,  Ultrasons  et  hanches  rheumati-
cales,  Praxis,  40,  535  (1951);  Med.  u.  Hyg.,
 9, 	164  (1951).
 3419. 	Leon  A.,  Ober  Ultraschall  und  seine  Anwen¬
dung  in  der  Technik  insbesondere  in  der  Werkstoff-
priifung,  Elektrotechn.  u.  Masch.,  4,  155  (1949).
 3420. 	Leonhardt  H.,  Untersuchungen  iiber  die
Einwirkung  von  Ultraschall  auf  das  Gehirn,
Med.  Klinik,  44,  1162  (1949).
 3420a.  Leonard  R.  W.,  The  Attenuation  of  Sound
Waves  in  Water  by  a  Reverberation  Method,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  18,  252  (1946).
 3421. 	Lepeschkin  W.  W.,  The  Effect  of  Ultra¬
sonic  Waves  on  Serum  Proteins,  Journ.  Phys.  Coll.
Chem.,  53,  335  (1949).
 3422. 	L  e  R  о  i  Q.,  Noise  Makes  Milk  Safe,  Milk
Ind.,  29,  60  (1948).
 3423. 	Leslie  F.  М.,  The  Relative  Output  from
Magnetostriction  Ultrasonic  Generators,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  418  (1950).
 42 	Л.  Бергман
 3424. 	Leslie  F.  М.,  The  Measurement  of  the  Attenua¬
tion  of  a  Longitudinal  Wave  Propagated  along
a  Magnetostrictive  Rod  or  Tube,  Brit.  Journ.
Appl.  Phys.,  1,  104  (1950).
 3425. 	Levi  Fr.  A.,  Azione  degli  ultrasuoni  sulla
formazione  dei  cristalli  metallici  per  deposizione
elettrolitica,  Ric.  Sci.,  19,  887  (1949).
 3426. 	Levi  F  r.  A.,  Metodo  per  l'osservazione  miro-
scopia  di  preparati  sottoposti  all'azione  degli
ultrasuoni,  Nuovo  Cimento,  7,  271  (1950).
 3427. 	Levy  S.,  Truell  R.,  The  Influence  of
Magnetization  on  Ultrasonic  Attenuation  in  a
Single  Crystal  of  Nickel  or  Iron-Silicon,  Phys.
Rev.,  83,  668  (1951).
 3428. 	Лихтер  Я.  И.,  X  а  й  к  и  и  С.  Э.,  О  влия¬
нии  быстрых  изменений  температуры  и  давления
на  электросопротивление  электролита,  ЖЭТФ,
 18, 	651  (1948).
 3429. 	L  i  е  b  1 	М.,  Der  EinfluB  der  Warmekompo-
 nente  bei  verschiedenen  Ultraschall-Frequenzen,
Versuche  an  Erbskeimlingen  in  Wasser  verschie-
dener  Temperatur,  Dissertation,  Erlangen,  1950.
 3430. 	Liebermann  L.  N.,  The  Second  Visco¬
sity  of  Liquids,  Phys.  Rev.,  74,  1415  (1949).
 3431. 	Liebermann  L.  N.,  Sound  Propagation
in  Chemically  Active  Media,  Phys.  Rev.,  76,
1520  (1949).
 3432. 	Liebermann  L.  N.,  Wilson  D.  A.,
Attenuation  of  Sound  in  Water  by  the  Decay
Method,  Woods  Hole  Oceanographic  Institution,
Mass.  Rep.  31,  13  (1946).
 3433. 	L  i  e  s  e  W.,  Behandlung  von  Frostschaden
mit  Ultraschall,  Med.  Welt,  21,  153  (1951).
 3434. 	Лифшиц  И.  М.  Пархомовский
Г.  Д.,  К  теории  распространения  ультразву¬
ковых  волн  в  поликристаллах,  ЖЭТФ,  20,  175
 (1950).
 3435*.  Lindemann  В.,  Die  Ultraschallhamoly-
se  als  Strukturproblem,  Arch.  f.  exp.  Pathol,  u.
Pharmakol.,  209,  44  (1950).
 3436. 	Lindemann  R.,  Pf  ender  М.,  Ver¬
fahren  zur  zerstorungsfreien  Werkstoffpriifung,
Fortschr.  d.  Techn.,  4,  Berlin,  1948.
 3437. 	Lindsay  R.  B.,  Spatial  and  Temporal
Acoustic  Attenuation  in  Fluids,  Colloquium  over
Ultrasonore  Trillingen,  Brussel,  Коп.  VI.
Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  86,  1951.
 3438. 	Lindstrom  O.,  Thermistors  as  Used  in
Ultrasonic  Interferometry,  Research,  4,  238  (1951).
 3439. 	Lindstrom  O.,  Reaction  Sites  in  a  Field  of
Stationary  Ultrasonic  Waves,  Journ.  Chem.  Phys.,
 19, 	1613  (1951).
 3440. 	Lindstrom  O.,  Lamm  O.,  The  Chemical
Effects  Produced  by  Ultrasonic  Waves,  Journ.
Phys.  Coll.  Chem.,  55,  1139  (1951).
 3441. 	L  i  t  о  v  i  t  z  T.  A.,  Ultrasonic  Absorption  in
Glycerol,  Phis.  Rev.,  79,  230  (1950).
 3442. 	L  i  t  о  vi  t  z  T.  A.,  Ultrasonic  Absorption  of
Glycerin  in  the  Liguid  and  Vitreous  State,  Jouin
Acoust  Soc.  Amer.,  23,  75  (1951).
 3443. 	Лозин  а-Л  озинский  Л.  К.,  X  е  н  о  х
М.  А.,  Реакция  парамеций  на  некоторые  орга¬
нические  соединения,  подвергавшиеся  воздей¬
ствию  ультразвука  и  ультрафиолетовых  лучей,
ДАН  СССР,  76,  317  (1951).
 3444. 	L  о  s  с  h  k  е  Н.,  Mostovoy  К.,  Wie  капп
der  Ultraschall  in  der  landwirtschaftlichen  Pra¬
xis  Nutzen  bringen?  Wien.  Landwirtsch.-Ztg.,
92,  343  (1942).

658
 Библиография
 3445. 	L  о  s  h  а  с  к  S.,  Fein  R.  S.,  О  1  s  е  n  H.  L.,
The  Effect  of  Sound  on  Laminar  Propane-air
Flames,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  605  (1949).
 3446. 	Lottermoser  W.,  Aufnahme  und  Analyse  von
Insektenlauten,  Akustische  Beihefte,  66  (1952).
 3447. 	Loza  J.,  Action  des  ultrasons  sur  les  graines
et  les  plantules  des  vegetaux  superieurs,  Compt.
Rend.,  228,  595  (1949).
 3448. 	L  u  Hoff,  Volume  Viscosity  and  Compressi¬
bilities  from  Acoustic  Phenomena,  Journ.  Aco¬
ust.  Soc.  Amer.,  23,  12  (1951).
 3450. 	Lucas  R.,  Sur  les  pressions  des  radiation  des
ondes  spheriques,  Compt.  Rend.,  230,  2004  (1950).
 3451. 	Lucas  R.,  Sur  les  tensions  de  radiation  des
ondes  acoustiques,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
236  (1950).
 3452. 	Ludwig  G.  D.,  The  Velocity  of  Sound
Through  Tissues  and  the  Acoustic  Impedance
of  Tissues,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  862
 (1950).
 3453*.  Ludwig  G.  D.,  Consideration  Underlying
the  Use  of  Ultrasound  to  Detect  Gallstones  and
Foreign  Bodies  in  Tissue,  Naval  Medical  Res.
Inst.,  Rep.  No.  4  (1949).
 3454. 	L  u  t  s  с  h  A.,  Zerstorungsfreie  Priifung  der
Werkstoffe  nach  dem  Ultraschall-Impuls-Verfah¬
ren,  Arch.  Eisenhiittenwesen,  23,  57  (1952).
 3455. 	L  u  t  s  с  h  A.,  Eine  einfache  Methode  zur  Mes¬
 sung  der  elastischen  Konstanten  mit  Hilfe  von
Ultraschall-Impulsen,  Zs.  angew.  Phys.,  4, 	166
 (1952).
 3456. 	Lutz  S.,  Rand  G.,  Ultrasonic  Control  of
a  Slide  Projector,  Electronics,  22,  No.  12,  96
 (1949).
 3457*.  L  u  z  e  s  F.  F.,  Ultra-son  et  ultrasono-the-
rapia,  Gazeta  Medica  Portuguese,  4,  1071  (1949).
 3458. 	Lynch  A.  C.,  Die  Anderung  der  Piezo-
koeffizienten  von  Quarz  mit  der  Temperatur,  Proc.
Phys.  Soc.,  B63,  890  (1950).
 3459. 	McCaslin  L.  S.,  Gamma  Ray  and  Super¬
sonic,  Oil  and  Gas  Journ.,  46,  100  (1947).
 3460. 	McKinley  D.  W.  R.,  Measurement  of  the
Velocity  of  Light  Using  Quartz  Crystals,  Journ.
Roy.  Astron.  Sci.  Canad.,  44,  89  (1950).
 3461. 	M  с  M  i  1  1  a  n  D.  R.,  Jr.,  Woolf  W.  E.,
Temperature  Coefficient  of  Ultrasonic  Velocity,
Phys.  Rev.,  74,  124  (1948).
 3462. 	McNamara  F.  L.,  Beyer  R.  Т.,  Mea¬
surement  of  the  Ultrasonic  Absorption  Coeffi¬
cient  by  a  Modified  Radiation  Pressure  Method,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  453  (1952).
 3463. 	McSkiminH.  J.,  Ultrasonic  Measurement
Technique  for  Small  Specimens  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  22,  86  (1950).
 3464. 	McSkimin  H.  J.,  Ultrasonic  Measurement
Techniques  Applicable  to  Small  Solid  Specimens,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  413  (1950).
 3465. 	McSkimin  H.  J.,  Compression  Wave  Trans¬
mission,  Amer.  Pat.  No.  2505364  (1950).
 3466. 	McSkimin  H.  J.,  A  Method  for  Determining
the  Propagation  Constants  of  Plastics  at  Ultra¬
sonic  Frequencies,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 23, 	142  (1951).
 3467. 	McSkimin  H.  J-,  Method  for  Determining
the  Proparation  Constants  of  Plastics  at  Ultra¬
sonic  Frequencies,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 23, 	429  (1951).
 3468. 	McSkimin  H.  J.,  Measurement  of  the  Shear
Impedance  of  Viscous  Liquids  by  Means  of  Tra¬
 velling  Torsional  Waves,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  24,  117  (1952).
 3469. 	McSkimin  H.  J.,  Measurement  of  Dynamic
Shear  Viscosity  and  Stiffness  of  Viscous  Liquids
by  Means  of  Travelling  Torsional  Waves,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  355  (1952).
 3470. 	McSkimin  H.  J.,  В  о  n  d  W.  L.,  В  u  e  h-
ler  E.,  Teal  G.  K.,  Measurement  of  the
 • 	Elastic  Constants  of  Silicon  Single  Crystals  and
Their  Thermal  Coefficients,  Phys.  Rev.,  83*  1080
 (1951).
 3471. 	Machlup  St.,  A  Theoretical  Model  for
Sound  Scattering  by  Marine  Crustaceans,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  290  (1952).
 3472*.  Mackenthun  P.,  Merkmale  der  verschie-
denen  Formen  der  Ultraschallerzeugung: 	Ein
 Beitrag  zur  Dosierungsfrage,  Med.  Technick,  5,
5  (1951).
 3473.  Maier  W.,  Mez  A.,  Die  Absorption  von
Ultraschall  in  verdiinnten  Losungen  von  Phenol
in  Tetrachlorkohlenstoff,  Zs.  f.  Naturforsch.,
7a,  300  (1952).
 3474*.  Maintz  G.,  Tierexperimentelle  Unter¬
suchungen  iiber  die  Wirkung  der  Ultraschallwellen
auf  die  Knochenregeneration,  Strahlentherapie,
 82, 	631  (1950).
 3475*.  M  a  j  no  G.,  Lesions 	osteotendineuses  par
 ultrasons,  Resultats  experimentaux,  Arch.  Sci.,
 1, 	532  (1948).
 3476*.  Maj  no  G.,  Lesions  des  os  et  des  tendons  par
ultra-sons,  Resume  dans  Paris  Medical,  No.  27,
379  (1950).
 477.  Makinson  K.  R-,  Transmission  of  Ultra¬
sonic  Waves  Through  a  Thin  Solid  Plate  at  the
Critical  Angle  for  the  Dilatational  Wave,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  202  (1952).
 3478. 	M  a  1  i  s  М.,  Herstellung  kolloidaler  Gold-oder
anderer  Schwermetalldispersionen  in  Olen  und
Fetten,  Fr.  Pat.  No.  966632  (1948).
 3479. 	Малюжинец  Г.  Д., 	Диффракция  вблизи
 оси  зонной  пластинки,  ДАН  СССР,  54,  399
 (1946).
 3480*.  Manat’zka  М.,  Die 	Ultraschall-  Reaktion
 am  jugendlichen  Knochengewebe,  Dissertation
Erlangen,  1952.
 3481. 	M  a  r  b  о  e  E.  Ch.,  Gasentwicklung  aus  tiber-
sattigten  Fliissigkeiten,  Chem.  Eng.  News.  27,
2198  (1949).
 3482. 	Mar  boe  E.  Ch.,  Weyl  W.  A.,  Mechano-
chemistry  of  the  Dispersion  of  Mercury  in  Liquids,
in  an  Ultrasonic  Field,  Journ.  Appl.  Phys.,  21,
937  (1950).
 3483. 	Mariens  P.,  Calculation  of  Relaxation  Times
in  Gaseous  Ortho  and  Para  Hydrogen,  Colloquium
over  Ultrasonore  Trillingen,  Brussel,  1951,
Коп.  VI.  Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,
1951,  p.  74.
 3484. 	Маринин  В.  А.,  Скорость  ультразвука
в  некоторых  жидкостях  и  растворах,  ЖФХ,
 25, 	642  (1951).
 3485. 	Mark  h  гп  an  J.  J.,  Infra-red  Vibration  in
NaCl,  Journ.  Chem.  Phys.,  16,  580  (1949).
 3486. 	Markham  J.J.,  Mechanisms  of  Sound  Absorp¬
tion  in  Fluids,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,
684  (1950).
 3487. 	Markham  J.  J.,  Energy  Relations  in  an
Acoustic  Field,  Colloquium  over  Ultrasonore
Trillingen,  Brussel,  *  1951,  Коп.  VI,  Acad.
Weten.  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  p.  193.

Библиография
 $59
 3488. 	Markham  J.  J.,  Beyer  R.  Т.,  Lind¬
say  R.  B.,  Absoption  of  Sound  in  Fluids,
Rev.  Mod.  Phys.,  23,  353  (1951).
 3489. 	Marlow  D.,  G.,  Nisewanger  C.  R.,
Cady  W.  М.,  A  Method  for  the  Instantaneous
Measurement  of  Velocity  and  Temperature  in
High  Speed  Air  Flow,  Journ.  Appl.  Phys.,  20,
771  (1949).
 3490. 	Martensson  М.,  Lamm  O.,  Radioactive
Emanating  Power  and  Ultrasonic  Treatment,
Nature,  163,  447  (1949).
 3491. 	Martin  E.,  Uberschall-Untersuchungen  an
Achsen  von  Schienenfahrzeugen,  Stahl,  u.  Eisen,
72,  176  (1952).
 3492. 	Martischnig  E.,  Zur  elektronenoptisch
dargestellten  Wirkung  von  Ultraschall  auf  Bak¬
terien,  Wiener  klin.  Wschr.,  63,  509  (1951).
 3493. 	Marx  J.,  Use  of  the  Piezoelectric  Gauge  for
Internal  Friction  Measurements,  Rev.  Sci.  Instr.,
 22, 	503  (1951).
 3494. 	Marx  J.  W.,  Koehler  J.  S.,  Damping
of  Single  Crystals  of  Lead  and  Copper,  Bull.  Amer.
Phys.  Soc.,  24,  39  (1949).
 3495. 	Maschinenfabrik  Augsburg-Nurnberg,  Verfestigen
von  Pulvern  in  Formen,  Schweiz.  Pat.  Nr.
279216  (1949).
 3496. 	Mason  D.  F.,  В  i  d  d  i  с  к  R.  E.,  Boyd
Ch.  A.,  Effect  of  Ultrasonic  Radiation  on  the
Electrolytic  Separation  of  Deuterium,  Journ.
Chem.  Phys.,  19,  1551  (1951).
 3497. 	Mason  W.  P.,  A  Dynamic  Measurements  of
the  Elastic,  Electric  and  Piezoelectric  Constants
of  Rochelle  Salt,  Phys.  Rev.,  55,  775  (1939).
 3498. 	Mason  W.  P.,  Measurements  of  the  Viscosity
and  Shear  Elasticity  of  Liquids  by  Means  of
a  Torsionally  Vibrating  Crystal,  Trans.  Amer.
Soc.  Mech.  Eng.,  69,  359  (1947).
 3499. 	Mason 	W. 	P., 	Ultrasonic  Prism,  Amer.  pat.
 No.  2434667  (1948).
 3500. 	Mason  W.  P.,  High  Power  Compressional
Wave  Radiator,  Amer.  Pat.  No.  2435595  (1948).
 3501. 	Mason  W.  P.,  Generation  of  Transverse
Vibrations  in  Liquids,  Amer.  Pat.  No.  2490452
 (1949).
 3502. 	Mason 	W. 	P., 	Sound  Transmission  in  Solids
 at  Ultrasonic 	Frequencies,  Bell.  Lab.  Rec.,  27,
 421 	(1949).
 3503. 	Mason 	W. 	P., 	Apparatus  for  the  Determina¬
 tion  of  Viscosity  of  Liquids,  Amer.  Pat.
No.  2518348  (1950).
 3504. 	Mason  W.  P.,  Testing  Tank  Arranges  for
Suppression  of  Reflected  Compressional  Waves,
Amer.  pat.  No.  2503400  (1950).
 3505. 	Mason  W.  P.,  Electrostrictive  Fffect  in
Barium  Titanate  Ceramics,  Phys.  Rev.,  74,  1134
 (1948).
 3506. 	Mason 	W. 	P.,  Baker 	W. 	О.,  McSki-
 min  H. 	J., 	Heiss  J. 	H., 	Measurement  of
 Shear  Elasticity  and  Viscosity  of  Liquids  at
Ultrasonic  Frequencies,  Phys.  Rev.,  75,  936  (1949).
 3507. 	Mason 	W. 	P.,  Baker 	W. 	O.,  McSki-
 min  H. 	J., 	Heiss  J. 	H., 	Measurement  of
 the  Mechanical  Properties  of  Polymer  Liquids
by  Ultrasonic  Methods,  Bull.  Amer.  Phys.  Soc.,
 24, 	10  (1949);  Phvs.  Rev.,  75,  1285  (1949).
 3508. 	Mason  W.  P.,'Bozorth  R.  М.,  MsSki-
m  i  n  H.  J.,  Walker  J.  G.,  Elastic
Constants  of  Single  Crystals  of  Nickel,  Phys.  Rev.,
 76, 	470  (1949).
 3509. 	Mason  W.  P.,  M  с  S  к  i  m  i  n  H.  J.,  Energy
Losses  of  Sound  Waves  in  Metals  due  to  Scattering
and  Diffusion,  Journ.  Appl.  Phys.,  19,  940  (1948);
20  228  MQ49)
 3510. 	Mason  W.’ 	P.,  McSki  min  H.  J.,
 Mechanical  Properties  of  Polymers  at  Ultrasonic
Frequencies,  Bell  Syst.  Techn.  Journ.,  31,  122
 (1952).
 3511. 	Mason  W.  P.,  Matthias  B.  Т.,  Theore¬
tical  Model  for  Explaining  the  Ferroelectric  Effect
in  Barium  Titanate,  Phys.  Rev.,  74,  1622  (1948).
 3512. 	Mason 	W. 	P., 	Wick 	R. 	F., 	Use  of  Ba¬
 rium  Titanate  Transducers  for  Producing  Large
Amplitudes  of  Motion  and  High  Forces  at  Ultra¬
sonic  Frequencies,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22»
676  (1950).
 3513. 	Mason 	W. 	P., 	Wick  R. 	F., 	A  Barium
 Titanate  Transducer  Capable  of  Large  Motion  at  an
Ultrasonic  Frequency,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 23, 	209  (1951).
 3514. 	Mason 	W. 	P., 	Wick 	R. 	F., 	Mechanical
 Impedance  Transformer,  Amer.  pat.  No.  2573168
 (1950).
 3515. 	Massa  F.,  Piezoelectric  Unit  and  Method  of
Making  Same,  Amer.  pat.  No.  2440904  (1948).
 3516. 	Massa  F.,  Magnetostriction  Transducer  Opens
Field  for  Ultrasonics,  Electr.  Mfg.,  47,  106  (1951).
 3617.  Mastagli  P.,  Mahoux  A.  P.,  Action
Hydrolysante  des  ultrasons,  Compt.  Rend.,  228,
 684 	(1949).
 3518. 	Mathieu  R.,  Indicateur  ultrasonique  d'epais-
seur,  Electronique,  No.  6,  12  (1950).
 3519. 	M  a  t  h  i  e  u-S  igaud  A.,  Levavas¬
seur  G.,  Dispersion  des  suspensions  argileuseaux
ultrasons,  Interpretation  des  resultats  au  micro¬
scope  electronique,  Compt.  Rend.,  228,  393  (1949).
 3520*.  Matsu  do  S.,  Matsuzaki  J.,  Uber  den
Einfluss  der  Ultraschallwellen  auf  die  Malaria-
plasmodien,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  41,  826
 (1942).
 3521*.  Matsuzaki  J.,  Uber  den  EinfluB  von
Ultraschall  auf  das  Vitamin  B.,  Mitt.  med.  Ges.
zu  Osaka,  37,  1371  (1938).
 3522*.  Matsuzaki  J.,  Einfluss  des  Ultraschalls
auf  die  Unbestandigkeits-Reaktion  des  Blut
serums,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  38,  791  (1939).
 3523*.  Matsuzaki  J.,  Uber  den  EinfluB  des
Ultraschalls  auf  Malaria-Plasmodium  der  Hiihner,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42,  1035  (1943).
 3424*.  Matsuzaki  J.,  Uber  den  EinfluB  des  Ultra¬
schalls  auf  die  Plasmodien  der  Htihnermalaria
und  den  hemmenden  Mechanismus  der  Erkran-
kung,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42, 	1674
 (1943).
 3525.  Matsuzaki  J.,  Hayashi  S.,  К  a  t  о  Т.,
Yokonawa  Т.,  Ober  den  EinfluB  des  Ultra¬
schalls  auf  Tuberkelbazillen  und  Tuberkulin,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  38,  737  (1939).
 3526*.  Matsuzaki  J.,  Hayashi  S.,  Yoko¬
nawa  Т.,  Ober  den  EinfluB  von  Ultraschall  auf
Agglutinin  und  Agglutinogen,  Mitt.  med.  Ges.
zu  Osaka,  38,  617  (1939).
 3527. 	M  a  t  t  a  K.,  Richardson  E.  G.,  A  Hot-
 Wire  Ultrasonic  Interferometer  and  its  Application
to  Vapors,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23, 	58
 (1951).
 3528. 	Matthias  В.  Т.,  Dielectric  Constant  and
Piezoelectric  Resonance  of  Barium-Titanate  Cry¬
stals,  Nature,  161,  325  (1948).

660
 Библиография
 3529*.  Matuzaki  P.,  Uber  den  EinfluB  der  Ultra¬
schallwellen  auf  das  Vitamin  В.,  P  Osaka  Jgk.
Zs.,  37,  1371  (1938).
 3530.  Maurer  R.  D.,  H  e  r  1  i  n  M.  A.,  Second
Sound  Velocity  in  Paramagnetically  Cool  Liquid
Helium,  II,  Phys.  Rev.,  76,  948  (1949).
 3531*.  Mavroides  J.  G.,A  Study  of  Ultrasonical-
ly  Induced  Bubbles  in  Non-degassed  Water,  Fourth
Quarterly  Progress  Rep.,  Research  Analysis  Group,
Brown  University,  1951.
 3532*.  Mazzola  P.,  L'azione  degli  ultrasuoni
nella  terapia  di  affezioni  reumatiche,  Radioterapia,
Radiologia  e  Fisica  Medica,  3,  129  (1950).
 3533. 	Mazzola  P.,  L'azione  degli  ultrasuoni  nella
terapia  delle  affezioni  reumatiche,  Nuovo  Ci¬
mento,  7,  Supp.  2,  652  (1950).
 3534. 	Meixner  J.,  Thermodynamische  Betrachtun¬
gen  zur  Schallabsorption  und  Druckviskositat  in
homogenen  Medien,  Colloquium  over  Ultrasonore
Trillingen,  Brussel,  1951,  Коп.  VI.  Acad.  We¬
ten.  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  107,  1951.
 3535. 	Meixner  J.,  Fritze  U.,  Das  Schallfeld
in  der  Nahe  der  freischwingenden  Kolbenmembran,
Zs.‘angew.  Phys.,  1,  535  (1949).
 3536. 	Melchor  J.  L.,  Petrauskas  A.,  Ultra¬
sonic  Studies  of  Polymethyl  Methacrylate,  Ind.
Eng.  Chem.,  44,  716  (1952).
 3537. 	Mellaerts  J.  F.,  Action  physico-chimi-
que  des  ultrasons  sur  Геаи,  Rev.  Beige  de  LElec-
tronique,  1,  23  (1950).
 3538. 	Melville  H.  W.,  Murray  A.  J.  R.,  The
Ultrasonic  Degradation  of  Polymer,  Trans.  Fa¬
rad.  Soc.,  46,  996  (1950).
 3539. 	M  e  n  d  e  H.,  Einfiihrung  in  die  Praxis  der  Ultra-
schallerzeugung  fur  Bastler,  Radio-Amateur,  17,
 1 	(1940).
 3540. 	Mende  H.,  Werkstoffpriifung  mit  Ultraschall¬
wellen,  Radio-Amateur,  17,  303  (1940).
 3541. 	Mende  H.,  Der  Ultraschallquartz  als  Koppel-
element,  Radio-Amateur,  18,  297  (1941).
 3542. 	Mende  H.  G.,  Hochfrequente  Ultraschall-Band-
filter,  Allgem.  Rundfunk-Techn.,  1,  266  (1949).
 3543*.  Menke  H.  B.,  Kurzwellenbehandlung  der
Muskelhypertonie  bei  Poliomyelitis  Anterior,
Schweiz.  Med.  Wschr.,  81,  842  (1951).
 3544.  Mendousse  J.  S.,  On  the  Theory  of  Acous¬
tic  Radiation  Pressure,  Proc.  Amer.  Acad,  of  Arts
and  Sci.,  78,  148  (1950).
 3545*.  M  e  n  z  i  о  P.,  S  с  a  1  a  D.,  L'ultrasonoterapia
delle  sindromi  di  Meniere,  Nuovo  Cimento,  7,
Suppl.,  2,  654  (1950).
 3546. 	Mercier  R.,  Les  ondes  mecaniques  dans  les
milieuxelastiques,  visques  et  plastiques  et  dans
milieux  piezoelectriques,  Helv.  phys.,  Acta.
 22, 	405  (1949).
 3547. 	Mercier  R.,  Contribution  а  Г  etude  des  ultra-
sons,  Bull.  Soc.  Vaudoise  Sci.  nat.,  64,  169  (1949).
 3548. 	Mercier  R.,  Viscosite  et  plasticite,  Colloquium
over  Ultrasonore  Trillingen,  Brussel,  1951,
Коп.  VI,  Acad.  Weten.,  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,
1951,  p.  133.
 3549., 	Merle  М.,  Emploi  des  ondes  ultrasonores  pour
Petude  d'un  champ  aerodynamique,  Acustica,  1,
104  (1951).
 3550.  Mertens  R.,  On  the  Theory  of  the  Diffraction
of  Light  by  Supersonic  Waves,  Simon  Stevin,
27,  212  (1949);  28,  164  (1950).
 '353l.  Mertens  R.,  Lichtzerstreuung  durch  fort-
schreitende  Ultraschallwellen,  Meded.  Kon.  vlaam-
 se  Acad.  Weten.  Belgie,  Kl.  Wetensch.,  12,  37
 (1950).
 3552. 	Metz  F.  A.,  Andersen  W.  M.  A.,  Impro¬
ved  Ultrasonic  Delay  Lines,  Electronics,  22,  No.  7,
 96 	(1949).
 3553. 	Meyer  E.,  Uber  Ultraschallversuche  im  Phy-
sikalischen  Praktikum,  Nuovo  Cimento,  7,
Suppl.  2,  248  (1950).
 3554*.  Michez  J.,  Ortegat  P.  E.,  Quelques
premiers  resultats  cliniques  obtenus  par  l'utilisa-
tion  des  ultra-sons,  Act.  Physiother.  et  Rheumatol.
Belgica,  4,  49  (1949).
 3555*.  M  i  e  1  к  e  B.,  Der  EinfluB  der  Beschallungszeit
bei  geringer  Uberdosierung  rontgenologisch  beo-
bachtet  an  Kaninchenextremitaten,  Dissertation,
Erlangen,  1950.
 3556*.  Miescher  G.,  Storck  H.,  Falle  von
Rontgenulcus  durch  Ultraschalltherapie  geheilt,
Dermatologica,  Basel,  102,  376  (1951).
 3557.  M  i  h  a  s  h  i  K.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultraschall
auf  Milch,  Zs.  Japan  Mikrob.  Pathol.,  37,  Nr.  13
 (1937).
 3558*.  M  i  h  a  s  h  i  K-,  Studien  iiber  die  Prophylaxis
der  mit  Ultraschall  behandelten  Antigene:  Ver¬
suche  mit  Gartnerschen  Bazillen,  Tokyo-Iji-
Shinshi,  3030,  1160  (1938).
 3559. 	Михайлов  И.  Г.,  Скорость  и  поглощение
ультразвуковых  волн  в  некоторых  стеклообраз¬
ных  твердых  телах,  ДАН  СССР,  59,  1555  (1948).
 3560. 	Михайлов  И.  Г.,  Распространение  ультра¬
звуковых  волн  в  жидкостях,  M.-JL,  1949.
 3561. 	Михайлов  И.  Г.,  Чисторазум  А.  А.,
Скорость  ультразвуковых  волн  в  некоторых
бинарных  смесях  органических  жидкостей,  ДАН
СССР,  81,  779  (1951).
 3562. 	Михайлов  И.  Г.,  Гуревич  С.  Б.,
Поглощение  ультразвуковых  волн  в  жидкостях
с  очень  большой  вязкостью,  ДАН  СССР,
 58, 	221  (1947).
 3563. 	Михайлов  И.  Г.,  Гуревич  С.  Б.,  По¬
глощение  и  скорость  ультразвуковых  волн  в  не¬
которых  очень  вязких  жидкостях  и  аморфных
твердых  телах,  ЖЭТФ,  19,  193  (1949).
 3564. 	Михайлов  И.  Г.,  Гуревич  С.  Б.,  По¬
глощение  ультразвуковых  волн  в  жидкостях.
Усп.  физич.  наук,  35,  1  (1948).
 3565. 	Михайлов  И.  Г.,  Соловьев  В.  А.,
Простой  метод  измерения  поглощения  ультразву¬
ковых  волн  в  сильно  поглощающих  твердых  те¬
лах,  ДАН  СССР,  78,  245  (1951).
 3566. 	Михайлов  И.  Г.,  Тарутина  JI.  И.,
Поглощение  ультразвуковых  волн  в  растворах
желатины,  ДАН  СССР,  74,  41  (1950).
 3567. 	Milanowski  S.  М.,  Egg  Processing  Equip¬
ment,  Electronics,  23,  No.  3,  132  (1950).
 3568. 	Milps  М.  М.,  Perfectionnements  apportes  aux
procedes  pour  l’obtention  des  solutions  colloida-
les  d’or  et  d’autres  metaux  lourds  dans  des  huiles
et  analogues,  Fr.  pat.  No.  966632  (1948).
 3569. 	Milhaud  G.,  Prudhomme  R.  O.,  Acti¬
on  des  ultrasons  sur  deux  proteases  gastriques
cristalisees,  Annales  de  l’lnst.  Pasteur,  76,  333
 (1949).
 3570. 	Miller  D.  C.,  Effect  of  the  Piezoelectric  Pro¬
perties  of  a  Crystal  on  Diffuse  X-Day  Reflections,
Phys.  Rev.,  74,  166  (1948).
 3571. 	Miller  N.,  Chemical  Actions  of  Sound  Waves
on  Aqueous  Solutions,  Trans.  Farad.  Soc.,  46
546  (1950).

Библиография
 661.
 3572. 	Mills  J.,  Bats  and  the  Scientific  Method,
Amer.  Journ.  Phys.,  11,  151  (1943).
 3573*.  M  i  n  о  d  a  М.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultraschall¬
wellen  auf  Diphtheriebazillen  und  Diphtherieto-
xin, 	Mitt.  med. 	Ges. 	zu 	Osaka,  41,  1544  (1942).
 3574*.  M  i 	n  о  g  u  с  h 	i  G.,  I 	t  о  Т.,  Die  Kastration
 durch  Ultraschall,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Kyoto,  35,
340  (1938).
 3575.  Minoguchi 	G., 	It 	о  Т.,  Uber  den  EinfluB
 von 	Ultraschall 	auf 	die 	Milz,  Mitt.  med.  Ges.
 zu  Kyoto,  36,  1237  (1939).
 3576*.  Minoguchi  G.,  T  о  m  i  i,  EinfluB  von
Ultraschall  auf  Sarkomzellen  des  Kaninchens,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Kyoto,  35,  279  (1938).
 3577. 	Missel  J.  С.  B.,  Piezoelektrische  Stoffe,  Phi¬
lips  techn.  Rdsch.,  11,  145  (1949).
 3578. 	Mitsubishi  Electrical  Instruments  Company,  Acce¬
leration  of  Growth  of  Rochelle  and  Other  Re¬
lated  Salt  Crystals,  Japan  Pat.,  No.  155066
 (1943).
 3579*.  Miyagawa  F.,  Uber  den  EinfluB  des  Ultra¬
schalls  auf  Fremdantigen  und  Antikorper,  Zs.
Japan  Mikrob.  Pathol.,  32,  1069  (1938).
 3580**.  Miyagawa  F.,  Aoki  Т.,  Der  EnfluB
der  Ultraschallwellen  auf  die  Agglutination  der  nor-
malen  Erythrozyten,  Zs.  japan  Mikrob.  u.  Pathol.,
33,  1449  (1939).
 3581*.  Miyagawa  F.,  Aoki  Т.,  Uber  den  Ein¬
fluB  der  Ultraschallwelen  auf  Antigen  und  Antikor¬
per  der  Anaphylaxie,  Zs.  japan  Mikrob.  Pathol.,  33,
1052  (1939).
 3582. 	M  6  с  к  e  1 	P.,  Druck-Hydrierung  mit  Ultra¬
 schall,  Chem.  Ing.  Techn.,  24,  153  (1952).
 3583. 	M  о  e  n  C.  J.,  Ultrasonic  Absorption  in  Liquids,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  684  (1950);  23,
62  (1951).
 3584.  M  o  h  r  e  s  Fr.  P.,  Zur  Funktion  der  Nasenauf-
satze  bei  Fledermausen,  Naturwiss.,  37,  526  (1950).
 3585.  M  o  h  r  e  s  F.  P.,  Die  Ultraschafl-Orientierung
der  Fledermause,  Naturwiss.,  39,  273  (1952).
 3586. 	Mokhtar  М.,  Skehata  М.,  Diffraction  of
Supersonic  Through  Rectangular  Slits,  Proc.
Math.  Phys.  Soc.  Egypt,  3,  1  (1948).
 3587. 	Mokhtar  М.,  Skehata  М.,  Scattering  of
Ultrasonic  Waves  in  Gases,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  22,  16  (1950).
 3588. 	M  о  r  e  h  e  a  d  Fr.  F.,  Ultrasonic  Disintegration
of  Cellulose  Fibers  Before  and  After  Hydrolyse,
Textil  Res.  Journ.,  20,  549  (1950).
 3589*.  Mori  F.,  Uber  den  EinfluB  des  Ultraschalls
auf  Laktoflavin,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  38,
1719  (1939).
 3590. 	Moriarity  C.  D.,  Ultrasonic  Flaw  Detection
in  Pipe  by  Means  of  Shear  Waves,  Trans.  Amer.
Soc,  Mech.  Eng.,  73,  225  (1951).
 3591. 	Mori  t  a  S.,  Sonde  Method  of  Measuring  the
Ultrasonic  Field  Intensity,  Journ.  Phys.  Soc.
Japan,  7,  214  (1952).
 3592*.  Morrow  P.  L.,  Bierman  H.  R.,  Jen¬
kins  R.,  Effect  of  Ultrasonic  Vibration  on  the
Formes  Element  of  Blood  Normal  and  Leukemic
Subjects,  Journ.  Nat.  Cane.  Inst.,  10,  843
 (1950).
 3593. 	Moses  S.,  Witt  К.  B.,  Evaluation  of  Ad¬
hesion  by  Ultrasonic  Vibrations,  Ind.  Eng.  Chem.,
41,  2334  (1949).
 3594. 	Moses  S.,  Mitt  R.  K.,  Valutazione  dell'ade-
sione  con  le  vibrazioni  ultrasuoniche,  Olii  minera-
 li, 	grassi  e  saponi,  cobori  e  vernici,  26,  84  (1949).
 3595. 	Мотулевич  Г.  П.,  Фабелинский  И.  JI.,
Штейнгауз  Л.  Н.,  Абсолютный  акустиче¬
ский  микрорадиометр,  ДАН  СССР,  70,  29  (1950).,
 3596. 	Muller  Fr.,  К  u  s  s  H.,  Die  Beeinflussung
der  elektrolytischen  Metallabscheidung  durch  Ver-
wendung  schwingender  Kathoden  verschiedener,
Frequenz,  besonders  im  Ultraschallgebiet,  Helv.
chim.  Acta,  33,  217  (1950).
 3597. 	Muller  H.  A.,  Beitrage  zur  Ultraschall-,
wirkung  auf  das  Blut,  Deutsche  Gesundheitswe-
sen,  6,  813  (1951).
 3598*.  Muller  H.  K.,  Holstege  К.  H.,  К  1  e  i-.
f  e  1  d  O,,  Zur  Frade  der  Ultraschallwirkung
auf  die  Linse  und  ihren  Stoffwechsel,  Verh.  Deut¬
sche  Ophthalm.  Ges.,  55,  86  (1949).
 3599*.  Muller  J.,  Erfahrungen  mit  Ultraschalltherapie,
Ultrakust-Mitteil.,  1,  No.  3  (1948).
 3600*.  Muller  J.,  Ultraschall  und  Herpes  zoster
bzw.  Zosterneuritis;  ein  klinischer  Beitrag  zum
Wirkungsmechanismus  der  Ultraschallwellen  bei
Neuritiden,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin  (Kon-
greBbericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),
S.  338.
 3601*.  Mullereisert  H.  A.,  Uber  die  Wirkung
des  Ultraschalles  an  Ratten,  Med.  KHnik,  45,
197  (1950).
 3602.  M  ii  1  w  e  r  t  H.  H.,  Uber  die  Entstehung  horba-
rer  Kombinationstone  aus  Primarschwingungen
des  Ultraschallbereichs,.Naturwiss.,  37,  398  (1950).
 3603*.  Miil  wert  H.  H.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultra¬
schall  auf  das  Gehororgan,  HNO,  Wegweiser  f/
facharztl.  Praxis.  2,  320  (1951).
 3604. 	M  ii  1  w  e  r  t  H.  H.,  Uber  die  Wirkung  akusti-
scher  Detektoren  bei  niederfrequent  moduliertem
Ultraschall  in  Gasen,  Naturwiss.,  39,  349  (1952).
 3605. 	Mulders  С.  E.,  Ultrasonic  Absorption  in  Wa¬
ter  in  the  Region  of  1  mc/s,  Nature,  164,  347  (1949).
 3606. 	Mulders  С.  E.,  Ultrasonic  Reverberation
Measurements  in  Liquids,  Appl.  Sci.  Res.,  1,
149,  341  (1948).
 3607. 	Mulders  С.  E.,  Reverberation  Measurements
in  Liquids,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  255
 (1950).
 3608. 	Mulders  С.  E.,  Ultrasonic  Measurements  in
Liquids,  Nederl.  Radio  Tijds,  16,  155  (1951).
 3609. 	Mulders  С.  E.,  Sound  Field  and  Foundary
Conditions  in  Ordinary  Liquids,  Colloquium  over
Ultrasonore  Trillingen,  Brussel,  1951,  Коп.  VI.
Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,
p.  146.
 3610*.  Mura  no  K.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultra¬
schall  auf  Antikorper,  Zs.  japan  Mikrob.  Pathol.,
 33, 	1,  330,  599,  836  u.  1316  (1939).
 3611*.  Murano  K.,  Studien  an  dem  mit  Ultraschall
behandelten  Vaccin  der  Typhusbazillen,  Zs.  japan
Mikrob.  Pathol.,  35,  211  (1941).
 3612*.  Murano  K.,  Influence  of  Supersonic  Waves
Upon  Dyes,  I.  Effect  on  the  Germicidal  Action,
Japan.  Journ.  Microbiol.  Pathol.,  36,  1010(1942).
 3613*.  Nagasawa  S.,  Uber  den  Mechanismus  der
Hamolyse  durch  Ultraschall,  Mitt.  med.  Ges.  zu
Osaka,  40,  1645  (1941);  41,  175,  298  (1942).
 3614.  Naimark  G.  М.,  К  1  a  i  r  J.,  Mosher
W.  A.,  A  Bibliography  on  Sonic  and  Ultrasonic
Vibration:  Biological,  Biochemical  and  Biophysi¬
cal  Applications,  Journ.  Franklin  Inst.,  251,  279,
402  (1951).
 3615*.  Namikawa  K.,  Uber  den  EinfluB  von
Ultraschall  auf  das  Sarkom  des  Kaninchens  und  auf

662
 Библиография
 Huhnersarkomzellen,  Zs.  japan  physiol,  Ges.,
 2, 	No.  2  (1937).
 3616*.  N  a  m  i  к  a  w  a  K.,  EinfluB  von  Ultraschall  auf
Sarkomzellen  des  lebenden  Kaninchens,  Zs.  japan
physiol.  Ges.,  3,  162  (1938).
 3617*.  N  a  n  d  о  r  F.  G.  S.,  Physikalische  Grundbe-
ziehungen  der  Ultraschalltherapie,  Med.  Techn.,
 3, 	69  (1949).
 3618*.  Nar  use  Т.,  Mori  F.,  EinfluB  der  Ultra¬
schallwellen  auf  die  Flimmerbewegung,  Mitt.  med.
Ges,  zu  Osaka,  36,  125  (1937).
 3619*.  Naruse  Т.,  Sakiyama  Т.,  Uber  den
EinfluB  von  Ultraschallwellen  auf  kernhaltige
Erythrozyten,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  36,  37
 (1937).
 3620*.  Naruse  Т.,  Sakiyama  Т.,  Ogata
S.  J.,  Yoshida  K.,  Uber  den  FinfluB  der
Ultraschallwellen  auf  Spermatozoen  der  Ratte,
Mitt,  med  Ges.  zu  Osaka,  36,  337  (1937).
 3621. 	Натансон  Г.  Л.,  О  величине  электриче-
скогополя  в  полостях,  образуемых  при  кавитации
жидкости  ультразвуком,  ДАН  СССР,  59,  83  (1948),
 3622. 	Natta 	G., 	Baccaredda 	М. 	La  vitesse
 de  propagation  des  ultrasons  dans  les  macromole¬
cules,  Journ.  Polymer  Sci.,  3,  829  (1948).
 3623. 	Natta  G.,  Baccaredda  М.,  Velocita
di  propagazione  degli  ultrasuoni  e  forma  delle
molecole  negli  alti  polimeri,  Gaz.  Chim.  Ital.,  79,
364  (1949).
 3624. 	Natta 	G., 	Baccaredda 	М.,  Sulla  velo¬
 cita  di  propagazione  degli  ultrasuoni  nelle  miscele
ideali,  Atti  Accad.  Naz.  Lincei,  4,  360  (1948).
 3625. 	Natta 	G., 	Baccaredda 	М., 	Ultrasonic
 Velocity  in  Macromolecular  Substances,  Journ.
Polymer.  Sci.,  4,  533  (1949).
 -3626.  Natta  G.,  Baccaredda  М.,  Ultraschall-
geschwindigkeit  in  Hochpolymeren,  Kolloid.  Zs.,
 120, 	190  (1951).
 3627. 	Natta 	G., 	Baccaredda 	М., 	Die  Fort-
 pflanzungsgeschwindigkeit  der  Ultraschall-Wellen
in  Stoffen  mit  niedrigem  und  hohem  Molekular-
gewicht,  Makromolekulare  Chemie,  4,  134  (1949).
 3628*.  Naumann  H.,  Zur  Frage  der  Ultraschall-
anwendung  im  Ohrgebiet  unter  besonderer  Beiirck-
sichtigung  von  Intensitatsmessungen,  Der  Ul¬
traschall  in  der  Medizin,  3,  40  (1951).
 3629*.  Naumann  H.,  Sofortschaden  durch  Ultraschall
am  Ohr,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  655  (1950).
 3630*.  N^a  u  m  a  n  n  H.,  Tierexperimentelle  Unter¬
suchungen  zur  Frage  der  Behandlung  der  Oto-
sklerose  durch  Ultraschall,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  4,  60  (1951).
 3631*.  Naumann  H.,  Ultraschall  und  Ohr-Region,
Arch.  Hals-Nasen-Ohren-Hlkde,  160,  240  (1951).
 3632*.  Naundorff  W.,  Heilung  einer  8  Jahre  be-
stehenden  Stimmbandlahmung  durch  Ultraschall,
Heilkunst,  166  (1951).
 3633.  Neighbours  J.  R.,  Bratten  F.  W.,
Smith  Ch.  S.,  The  Elastic  Constants  of  Nickel
Journ.  Appl.  Phys.,  23,  389  (1952).
 3634*,  Nelson  P.  A.,  Herrick  J.  F.,  К  г  u-
sen  F.  H.,  Ultrasonics  in  Medicine,  Arch,  of  Phys.
Med.,  31,  6  (1950).
 3635*.  Nelson  P.  A.,  Herrick  J.  F.,  Kru¬
se  n  F.  H.,  Temperatures  Produces  in  Bone
Marrow,  Bone,  and  Adjacent  Tissues  by  Ultrasonic
Diathermy,  Arch,  of  Phys.  Med.,  31,  687  (1950).
 3636. 	N  e  p  p  i  r  a  s  E.  A.,  Noltingk  В.  E.,
Cavitation  Produced  by  Ultrasonics:  Theoretical
 Conditions  for  the  Onset  of  Cavitation,  Proc.  Phys.
Soc.,  64,  1032  (1951).
 3636a.  Neppiras  E.  A.,  Applications  of  High  Po¬
wer  Ultrasonics,  Ind.  Chem.,  28,  408  (1952).
 3637. 	N  e  u  w  e  i  1  e  r  N.  G.,  Les  ultrasons  et  leur  emp-
 loi 	pour  Texamen  non-destructif  des  materiaux,
Microtecnic,  4,  37,  60  (1950).
 3538. 	Neuweiler  N.  G.,  Les  ultra-sons—defi¬
nition,  bases  physiques  et  applications  dans  Tessai
des  materiaux,  Schweiz,  techn.  Zs.,  47,  589  (1950).
 3639. 	Newcomer  E.H.,  Wallace  R.  H.,  Chro¬
mosomal  and  Nuclear  Aberrations  Induces  by
Ultrasonic  Vibrations,  Amer.  Journ.  Bot.,  36,
230  (1949).
 3640. 	Newell  W.  A.,  Ultrasonics  Gets  Green  Light
for  Textile  Industry,  Textile  World,  Januar
 (1950).
 3641*.  N  i  e  m  б  1  1  e  r  H.  K.,  Ein  Beitrag  zur  Ultra¬
schalltherapie,  Deutsche  med.  Wschr.,  74,  871
 (1949);  Minerva  Medica,  2,  602  (1950).
 3642*.  N  i  s  h  i  C.,  Beitrag  zur  Kenntnis  des  mit
Ultraschall  behandelten  Exotoxins,  Zs.  iapan.
mikro.  Pathol.,  33,  190  (1939).
 3643*.  Nishi  mura  H.,  Matsuo  S.,  Biofogi-
sche  Studien  an  mit  Ultraschall  behandelten  Gewe-
bekulturen,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Kyoto,  35,  141
 (1936).
 3644.  Nixon  J.  D.,  Rhodes  R.  A.,  Willi¬
ams  A.  O.,  Jr.,  Surface  Vibration  Patterns  of
Piezoelectric  Radiators,  II,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  23,  639  (1951).
 3645*.  Nodi  F.,  Zur  Frage  der  selektiven  Wirkung  des
Ultraschalls  auf  die  Basaliomzelle,  Strahlenthe¬
rapie,  79,  289  (1949).
 3646. 	Nolle  A.  W.,  Methods  for  Measuring  Dynamic
Mechanical  Properties  of  Rubber-Like  Materials,
Journ.  Appl.  Phys.,  19,  753  (1948).
 3647. 	Nolle 	A.  W.,  Electric-field 	Modulation  of
 Ultrasonic  Signals  in  Liquids,  Journ.  Appl.
Phys.,  20,  589  (1949).
 3648. 	Nolle  A.  W.,  Ultrasonic  Study  of  Rubber  at
Low  Temperatures.  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 22, 	86  (1950).
 3649. 	N  о  1  I  e 	A.,  Mifsud  J.  F., 	Use 	of  a  Dif¬
 ferential  Phase-delay  Methodfor  Study  of  Ultra¬
sonic-Wave  Propagation  in  Swollen  Rubberlike
Materials,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  118
 (1952).
 3650. 	Nolle  A.  W.,  S  i  e  с  k  P.  W.,  Longitudinal
 and  Transversal  Ultrasonic  Waves 	in  a 	Synthetic
 Rubber, 	Journ.  Appl.  Phys.,  23, 	888 	(1952).
 3651. 	N  о  1  1  ,e  A.  W.,  Westervelt  P.  J.,  A  Re¬
sonant  Bar  Method  for  Determining  the  Elastic
Properties  of  Thin  Lamina,  Journ.  Appl.  Phys.,
21,  304  (1950).
 3652. 	Noltingk  В.  E.,  Ultrasonic  Generators  for
High  Powers,  Journ.  Brit.  Inst.  Rad.  Eng.,  11,
 11 	(1951).
 3653. 	Noltingk  В.  E.,  Neppiras  E.  A.,
Ultrasonic  Soldering  of  Aluminium,  Nature,  166,
615  (1950).
 3654. 	Noltingk  В.  E.,  Neppiras  E.  A.,  Ca¬
vitation  Produced  by  Ultrasonics,  Proc.  Phys.
Soc.,  63,  674  (1950).
 3655. 	Noltingk  В.  E.,  Neppiras  E.  A.,  Ultra¬
sonic  Soldering  Irons,  Journ.  Sci  Instr.,  28,  50
 (1951).
 3656. 	Nomoto  O.,  Ultrasonic  Waves,  Velocity  and
Absorption  of  Sound,  Tokyo,  1948.

Библиография
 663
 .3657.  N  о  m  о  t  о  О.,  Molecular  Acoustics,  Tokyo,  1940.
 3658. 	N  о  m  о  t  о  О.,  Eine  Methode  zur  Bestimmung
der  z-Achsen  von  Quarzplatten,  die  nach  der
я-Richtung  geschnitten  sind  und  zur  Bestimmung
der  Richtungen,  nach  denen  Quarzplatten  leicht
brechen,  Nature,  164,  359  (1949).
 3659. 	N  о  m  о  t  о  О.,  Geometrical  Optical  Theory  of
the  Diffraction  of  Light  by  Ultrasonic  Waves,
 1. 	Approximate  treatment,  Bull.  Kobayasi  Inst.
Phys.  Res.,  1,  42  (1951).
 3660. 	N  о  m  о  t  о  О.,  Geometrical  Optical  Theory  of
the  Diffraction  of  Light  by  Ultrasonic  Waves,
 2. 	Approximate  treatment,  Bull.  Kobayasi  Inst.
Phys.  Res.,  1,  189  (1951).
 3661. 	N  о  m  о  t  о  О.,  Equation  of  Dispersion  of  Sound
in  Non-ideal  Gas,  Bull.  Kobayasi  Inst.,  1,  162
 (1951).
 3661a.  N  о  m  о  t  о  О.,  Diffraction  of  Light  by  Ultraso¬
nic  Waves  at  Oblique  Incidence,  Bull.  Kobayasi
Inst.  Phys.  Res.,  2,  78  (1952).
 3662. 	NomotoO.,  IkedaT.,  KishimotoT.,
Dispersion  of  Ultrasonic  Waves  in  Ethylene,
Journ.  Phys.  Soc.  Japan,  7,  117  (1952);  Bull.
Kobayasi  Inst.  Phys.  Res.,  1,  286  (1951).
 3662a.  Nomoto  O.,  Kishimoto  Т.,  Velocity
and  Dispersion  of  Ultrasonic  Waves  in  Electro¬
lytic  Solutions,  Bull.  Kobayasi  Inst.  Phys.  Res.
 2, 	58  (1952).
 36626.  Nomoto  O.,  Kishimoto  Т.,  Ikeda
Т.,  Ultrasonic  Absorption  in  Castor  Oil,  Bull.  Ko¬
bayasi  Inst.  Phys.  Res.,  2,  72  (1952).
 3663. 	Nomoto  O.,  Okui  S.,  Ikeda  Т.,  Depen¬
dence  of  Ultrasonic  Energy  Density  on  the  Medium
in  Which  it  is  Produced,  Bull.  Kobayasi  Inst.
Phys.  Res.,  1,  221  (1951).
 3664. 	Nordenskj  old  Т.,  Homquist  K.  S.,
Procces  and  Apparatus  for  the  Treatment  of  Masses
Containing  Chocolate,  Brit.  Pat.  No.  568771  (1943).
 3665. 	Northwood  T.  D.,  A  n‘d  e  r  s  о  n  D.  V.,
Velocity  Considerations  in  Pulse  Propagation,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  513  (1950).
 3666'.  N  о  u  г  у  J.,  Etude  de  la  vitesse  des  ultrasons
dans  les  fluides  au  voisinage  du  point  critique,
Compt.  Rend.,  233,  516  (1951).
 3667. 	N  о  u  г  у  J.,  Velocity  of  Ultrasonics  of  960  kc/s
in  Ethan  in  the  Region  of  the  Critical  State,
Compt.  Rend.,  234,  303  (1952).
 3668. 	N  u  m  a  с  h  i  F.,  Summary  Report  on  the  Research
of  Cavitation  Phenomena,  Japan  Sci.  Rev.,  1,
 1 	(1950).
 3669. 	N  у  b  о  r  g  W.  L.,  Burkhard  M.  D.,
Spectra  of  Ultrasonic  Edge  Tones,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  21,  61  (1949).
 3670. 	Nyborg  W.  L.,  Burkhard  M.  D.,
Schilling  H.  K.,  Acoustical  characteristics
of  Jet-Edge  and  Jet-Edge-Resonators  Systems,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  293  (1952).
 3671. 	Nyborg  W.  L.,  N  e  r  t  n  e  у  R.  J.,  Spen¬
cer  J.  W.,  Techniques  for  Exposing  Biological
Suspensions  to  Air-Generated  Sound,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  22,  683  (1950).
 3672. 	Nyborg  W.  L.,  Rudnick  J.,  Schil¬
ling  H.  K.,  Experiments  on  Acoustic  Absorption
in  Sand  and  Soil,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,
 422 	(1950).
 3673*.  Oehmichen  W.,  Ober  den  EinfluB  der
Frequenz  auf  die  biologische  Wirkung  des  Ultra¬
schalls  untersucht  am  Walker-Carcinom  der
Ratte,  Dissertation,  Erlangen,  1952.
 3674. 	Oestreicher  H.  L.,  Field  and  Impedance
of  an  Oscillating  Sphere  in  a  Viscous-Elastic
Compressible  Medium  with  Application  io  Bio¬
physics,  Journ.  Acoust.  oc.  Amer.,  23,  707  (1951).
 3675. 	Ozdogan  I.,  Determination  des  vibrations
propres  d’un  quartz  pieso-electrique  prismatiquea
l’aide  du  circuit  et  de  l’interf£rometre  acoustiaue
de  Pierce  Rev.  Fac.  Sci.  Univ.  Istamb’ul,
Ser.  A12,  53  (1947).
 3676. 	Ozdogan  I.,  Natural  Vibrations  of  Rectan¬
gular  Quartz  Plates  and  Determination  of  the
Dispersion  of  Sound  in  Ethyl  Ether,  Univ.  Islam-
bul  Fen.  Fak.  Мес.,  Ser.  A14,  206  (1949).
 3677. 	Ozdogan  I.,  Dispersion  of  the  Velocity  of  Sound
in  Ammonia,  Univ.  Istambul  Fen.  Fak.  Мес.,
Ser.  A15,  163  (1950).
 3678*.  OgataS.  J.,  Die  biologischen  Wirkungen  des
Ultraschalls  auf  die  Oberflachenspannung  und
den  pH-Wert  der  Milch,  Zs.  Kinderheilkunde
(Japan),  45,  1069  (1939).
 3679*.  Ogata  S.,  Immunologische  Studien  an  mit
Ultraschall  behandelten  Vaccine-Virus,  Zs.  japan
Infekt.  Krankh.  Ges.,  14,  847  (1940).
 3680*.  Ogata  S.,  Wirkungsmechanismus  der  Ultra¬
schallwellen  auf  Vaccine-Virus,  Zs.  Japan  In¬
fekt.  Krankg.  Ges.,  15,  14  (1941).
 3681*.  Ogata  S.,  Kambayshi  H.,  Ober  den
EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  die  hemilyti-
sche  Wirkung  des  Saponins  und  des  Digitonins,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osada,  37,  1865  (1938).
 3682*.  Ogata  S.,  Yokonawa  Т.,  Ober  den
EinfluB  von  Ultraschall  auf  Oberflachenspannung
und  Viskositat  einer  EiweiBlosung,  Mitt.  med.  Ges.
zu  Osaka,  39,  981  (1940).
 3683*.  OgataS.,  Yokonawa  Т.,  Nagasa-
w  a  S.,  Beitragezur  Kenntnis  des  Mechanismus  der
physikalischen  und  biologischen  Wirkungen  der
Ultraschallwellen,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  40,
833,979,  1110,  1121  (1941).
 3684*.  Ogata  S.,  Yoshida  К.,  К  a  m  b  a  у  a-
shi  H.,  Hirao  S.,  Ober  den  EinfluB  von
Ultraschall  auf  Adrenalin,  Ephedrin  und  Histamin,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  38,  149  (1939).
 3685*.  О  к  i  t  s  u  H.,  Studien  der  Komplementbindungs-
reaktion  mit  Ultraschall  behandelter  Antigene,
Zs.  japan  Microb.  Pathol.,  33,  1301  (1939).
 3686. 	О  1  m  e  r  Ph.,  Dispersion  des  frequences  des  ondes
acoustiques  dans  l’aluminium,  Journ.  Chimie
Physique  et  Physico-chimie  biologique,  45,
 20 	(1949).
 3687. 	O’N  e  i  1  H.  Т.,  Focusing  Radiators,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  60  (1949).
 3688. 	O’N  e  i  1  H.  Т.,  Theory  of  Focusing  Radiators,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  516  (1949).
 3689. 	O’N  e  i  1  H.  Т.,  Reflection  and  Refraction  of
Plane  Shear  Waves  in  Viscoelastic  Media,  Phys.
Rev.,  75,  928  (1949).
 3690*.  Or  me  a  F.,  Sull’impiego  degli  ultrasuomi  in
terapia  dermatologica,  Minerva  medica,  2, 	97
 (1950).
 3691.  Осадченко  А.  Ф.,  Диффракция  акустиче¬
ских  волн  в  трубах  переменного  диаметра,
ЖТФ,  19,  616  (1949).
 3692*.  Osgood  Т.  Н.,  Biological  and  Psychological
Effects  of  Ultrasonics,  Amer.  Journ.  Phys.,  I,
48  (1949).
 3693*.  О  s  t  e  r  G.,  Studies  on  the  Sonic  Treatment  of
Tobacco  Mosaic  Virus,  Journ.  Gen,  Physiol.,
 31, 	89  (1947).

664
 Библиография
 3694. 	О  s  t  г  о  S  к  i  A.  S.,  Stambaugh  R.  В.,
Emulsion  Polymerization  with  Ultrasonic  Vibra¬
tion,  Journ.  Appl.  Phys.,  21,  478  (1950);  Phys.
Rev.,  78,  358  (1950).
 3695. 	Отпущенников  H.  Ф.,  Определение  по¬
глощения  ультраакустических  колебаний  в  твер¬
дых  и  жидких  средах,  ЖЭТФ,  9,  229  (1939).
 3695а.  Отпущенников  Н.  Ф.,  К  методике  опре¬
деления  скорости  ультразвука  в  твердых  телах,
ЖЭТФ,  22,  436  (1952).
 3696. 	Ots  Н.,  A  propos  de  nouveaux  generateurs
d’ultrasons  a  usages  medicaux,  Nuovo  Cimento,
 7, 	Suppl.  2,  396  (1950).
 3697. 	Otto  R.,  Liidtke  М.,  Uber  die  Einwirkung
von  Schallwellen  auf  die  Freilegung  von  Bastfa-
sern  nach  Versuchen  mit  Flachsstroh,  Naturwiss,
38,  118  (1951).
 3698. 	Overton  W.  C.,  Ultrasonic  Measurements  in
Metallic  Berylium  at  Low  Temperatures,  Journ.
Chem.  Phys.,  18,  113  (1950).
 3699. 	Overton  W.  C.,  Prey  R.  H.,  Schmitt
R.  W.,  Squire  C.  F.,  Ultrasonic  Velocity
of  Longitudinal  and  Transversal  Waves  in  Metallic
Beryllium  at  Low  Temperatures,  Bull.  Amer.
Phys.  Soc.,  24,  40  (1949);  Phys.  Rev.,  75,  1309
 (1949).
 3700. 	Overton  W.  C.,  Jr.,  Swim  R.  Т.,  The
adiabatic  Elastic  Constants  of  Rock  Salt,  Phys.
Rev.,  84,  758  (1951).
 3701. 	Oyama  H.,  Studien  iiber  Ultraschallwel¬
len,  Elektr.  Rev.  (Japan),  21,96,272,  426  (1933),
 3702*.  Oyama  H.,  Kasahara  М.,  OgataS.  J.,
Ober  die  Oxydations-,  Warme-  und  Vermilchungs-
wirkung  von  Ultraschall,  Med.  u.  Biol.  (Japan),
 3, 	433,  445  (1944).
 3703*.  Oyama  H.  et  al.,  Untersuchung  des  durch
Ultraschall  bewirkten  Erythrozytenzerfalls  unter
dem  Mikroskop,  Elektr.  Rev.  (Japan.),  29,  191
 (1941).
 3704.  Oyama  Т.,  Tanaka  S.,  On  the  Emulsifi¬
cation  of  the  Flotation  Reagents  by  Means  of
Ultrasonic  Waves,  Sci.  Rep.  Res.  Inst.  Tokyo
Univ.  (A),  2,  925  (1950).
 3705*.  О  z  a  k  i  М.,  Ober  die  Triibung  einer  Bakteri-
enfliissigkeit  und  ihre  Volumveranderung  bei
einer  mehrere  Stunden  dauernden  Ultraschall-
behandlung,  Zs.  japan  Mikrob.  Pathol.,  32,  1034
 (1938).'
 3706*.  Ozaki  М.,  Studien  uber  die  Ultraschallein-
wirkung  auf  Bakterien,  Zs.  japan  Mikrob.  Pathol.,
 33, 	33,  499,  510,  692,  714  (1939).
 3707*.  Ozaki  М.,  Okitsu  H.,  Ober  den  EinfluB
der  Ultraschallwellen  auf  Antigen  und  Antigen-
korper  der  Typhusbazillen,  Zs.  japan  Mikrob.
Pathol.,  33,  1052  (1939).
 3708*.  Pace  L.,  La  terapia  fisica  con  ultrasuono,  Me-
dicina  Internazionale,  58,  135  (1950).
 3709*.  Patzold  J.,  Zur  Ultraschalltherapie,  Die
mechanischen  Krafte  und  der  Energieumsatz
im  Gewebe,  Zs.  f.  phys.  Therap.  Bader-  u.  KH-
maheilkunde,  2,  6  (1949).
 3711*.  P  a  t  z  о  1  d  J.  W.,  Guttner  W.,  Bas-
t  i  r  R.,  Beitrag  zum  Dosisproblem  in  der  Ultra-
schall-Therapie,  Strahlentherapie,  86,  298  (1952).
 3712.  Pagliaruolo  V.,  Light  Modulating  System,
Amer.  pat.  No.  2515054  (1950).
 3713*.  P  a  g  n  i  e  z  Ph.,  De  Г  utilisation  therapeu-
tique  des  ultra-sons,  La  Presse  Medicale,  50,  741
 (1942).
 3714*.  Palm  М.,  Histologische  Gewebsveranderungen
nach  der  Einwirkung  von  Ultrashall,  Strahlen¬
therapie,  82,  445  (1950).
 3715. 	Palme  J.,  Production  des  ultra-sons,  Rev.
gen.  Mecanique,  33,  128  (1949).
 3716. 	Palme  М.,  Contribution  a  Г  etude  de  la  sirene
de  Hartmann,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  260
 (1950).
 3717. 	Панченков  Г.  М.,  Вязкость  жидких  сме¬
сей,  ДАН  СССР,  51,  457  (1946).
 3718. 	Р  а  р  е  R.,  Apparatur  zur  Beschallung  biologischer
Objekte  unter  definierten  Bedingungen,  Diplom-
arbeit  Max  Planck  Inst.  f.  Biophysik,  Frank¬
furt/Main,  1951.
 3719. 	P  а  о  1  i  n  e  E.,  La  propagazione  degli  ultrasuoni
in  mare,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  402
 (1950).
 3720. 	Parbrook  H.  D.,  Richardson  E.  G.,
Propagation  of  Ultrasonic  Waves  in  Vapours
Near  the  Critical  Point,  Proc.  Phys.,  Soc.  B65,  437
 (1952).
 3721. 	P  a  r  f  i  t  t  G.  G.,  Energy  Dissipation  in  Solids
at  Sonic  and  Ultrasonic  Frequencies,  Nature,  164,
489  (1949).
 3722. 	Parker  J.  G.,  Stavseth  R.  W.,  Ab¬
sorption  of  Sound  in  Argon,  Nitrogen  and  Oxygen
at  Low  Pressures,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,
456  (1952).
 3723*.  P  a  г  о  w-S  о  u  с  h  о  n,  1st  die  Ultraschallthe¬
rapie  reif  fur  die  Praxis?,  Arztl.  Praxis,  2,  No.  15
 (1950).
 3724. 	Parshad  R.,  Supersonic  Waves  in  Water-
Alcohol-Sodium  Chloride  Mixture  and  Analysis
of  its  Intermolecular  Action,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  21,  175  (1949).
 3725. 	Parthasarathy  S.,  Chari  S.  S.,
Srinivasan  D.,  Ultrasonic  Absorption  in
Various  Liquids  at  15mc/s,  Naturwiss.,  39,  483(1952).
 3726. 	Parthasarathy  S.,  Srinivasan  D.,
Chari  S.  S.,  Absorption  of  Ultrasonics  in  Li¬
quids  from  Thermal  Considerations,  Nature,  166,
 828  (1950).
 3726a.  Parthasarathy  S.,  Sriniva  sanD.,
Chari  S.  S.,  Determination  of  Ultrasonic  Ab¬
sorption  in  Liquids  at  5  mc/s  from  Thermal  Conci-
deration,  Naturwiss.,  38,  544  (1952).
 3727*.  P  a  s  1  e  r  H.,  Der  EinfluB  der  Temperatur  des
Beschallungsmediums  aufdie  Ultrasc.hallreaktion
bei  jugendlichen  Hundeknochen,  Dissertation,
Erlangen,  1949.
 3728.  P  a  s  s  a  u  P.,  Separation  by  a  Sound  Wave  of
the  Constituents  of  a  Mixture  of  Gases  of  Dif¬
ferent  Masses,  Ann.  Soc.  Sci.,  Brussels,  62,  40
 (1948).
 - 	3729.  P  a  s  t  о  r  i  М.,  Wave  Propagation  in  Anisotropic
Continua  and  Corresponding  Principal  Directions,
Nuovo  Cimento,  6,  187  (1949).
 3730*.  Paul  K-,  Hoffmann  G.,  Ultraschallbe-
handlung  in  der  Chirurgie,  Med.  Welt,  20,  828
 (1951).
 3731. 	Pearson  H.  S.,  Reflections  of  High  Frequent¬
ly  Sound  from  Submerged  Plates,  Dissertation,
Mass.  Inst,  of  Technol.,  194871949.
 3732. 	P  e  1  1  a  m  J.  R.,  Squire  C.  F.,  Ultrasonic
Velocity  and  Absorption  in  Liquid  Helium,  Phys.
Rev.,  72,  1245  (1947).
 3733. 	P  e  r  1  о  О.,  Les  ultrasons,  technique  d’avenir.
Ses  possibilitees  dans  l’industrie  papetiere,  Pa-
peterie,  71,  291  (1949).

Библиография
 665
 3734. 	Пешков  В.  П.,  Скорость  второго  звука  от
 1,3  до  1,03,  К,  ЖЭТФ,  18,  950  (1948).
 3735. 	Р  е  t  е  г  1  i  n  A.,  La  birefringence  acoustique  des
 liquides  purs,  Journ.  de  phys.  et  rad.,  1, 	45
 (1950).
 3737. 	Petermann  L.,  Utilisation  de  matieres  pho-
sphorescentes  pour  la  detection  d’ultrasons,  Helv.
phys.  Acta,  24,  596  (1951).
 3738. 	Petermann  L.,  New  Photographic  Method
of  Detecting  Ultrasonic  Radiation,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  24,  416  (1952).
 3739*.  Peters  G.,  Die  Wirkung  der  Ultraschallwellen
auf  das  Zentralnervensystem,  Strahlentherapie,
 79, 	653  (1949).
 3740*.  Peters  G.,  Morphologische  Untersuchungen
iiber  die  Wirkung  von  Ultraschallwellen  auf  das
Zentralnervensystem,  Fortschr.  Neurologie,  17,
85  (1949).
 3741. 	Peters  G.,  Ultraschallwirkung  auf  das  Nerven-
system,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin  (Kon¬
greBbericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),
 S. 	166.
 3742. 	Peters  G., 	Experimentelle  Ultraschallscha-
 den  am  Gehirn,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,
 4, 	60  (1951).
 3743. 	Petersen  W.,  Untersuchungen  iiber  die  Beein¬
flussung  der  Schwimmaufbereitung  durch  Ultra¬
schall,  Zs.  Erzbergbau  u.  Metallhiittenwesen,  4,
 61, 	141  (1951).
 3744. 	Peterson  L.  E.,  Dart  S.  L.,  Artificial
fibers,  Amer.  pat.  No.  2484014  (1949).
 3745. 	P  e  t  r  a  1  1  i  a  S.,  Ultrasonic  Interferometry  in
Gases,  I,  Nuovo  Cimento,  7,  705  (1950).
 3746. 	P  e  t  r  a  1  1  i  a  S.,  Propagation  of  Ultrasonics
in  Ferromagnetics,  Atti  Acad.  Naz.  Lincei,  10,
146  (1951).
 3747. 	Petrallia  St.,  Cevolani  М.,  Velocita
di  ultrasuoni  nei  liquidi  soprafusi,  Ricerca,  21,
1623  (1952).
 3748*.  Petschke  H., 	Die  Wirkungen  des  Ultra¬
 schalls  am  Menschen  und  seine  medizinische
Verwendung,  Kosmos,  45,  221  (1949).
 3749*.  Pezold  F.  A., 	Zur  Problematik  der  Ultra¬
 schalltherapie  in  der  inneren  Medizin,  Arztl.
Wschr.,  5,  195  <1950).
 3750*. 	Pezold 	E. 	A., 	Ober 	die  Wirkungsweise  des
 Ultraschalles,  Berl. 	med.  Zs.,  2,  106  (1951).
 3751*.  Pezold  F.  A., 	Zur  Frage  des  Ultraschall-
 schadens,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  4,  1
 (1951).
 3752*.  Pezold  F.  A., 	Zur  Frage  des  bakteriziden
 Effektes  der  Ultraschallwellenenergie  im  tieri-
schen  Gewebe,  Arztl.  Wschr.,  6,  108  (1951).
 3753*. 	Pezold 	F. 	A., 	Zur 	Indikation  und  Technik
 der  Ultraschalltherapie  in  der  internen  Klinik,
Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  661  (1950).
 3754*. 	Pezold 	F. 	A., 	Der 	EinfluB  der  Ultraschall¬
 wellenenergie  auf  atiologisch  verkannte  neural-
gische  Beschwerden,  Arztl.  Wschr.,  6,  440  (1951).
 3755*.  Pfander  F.,  Durch  Ultraschall  ausgeloster
thermischer  Nystagmus,  Zs.  f.  Hals-  usw.  Heil¬
kunde,  1,  512  (1949).
 3756*.  Pfander  F.,  Theismann  H.,  Ober
das  Auftreten  von  Reizhusten  bei  der  Anwendung
von  Ultraschall  im  Halsgebiet,  Strahlentherapie,
 80, 	313  (1949).
 3757. 	Pfef  ferkorn  G.,  Elektronenmikroskopische
Untersuchungen  am 	Kalkspat  und  dessen  Real-
 kristallisation,  Optik,  7,  208  (1950).
 3758. 	P  h  a  r  r  i  s  G.,  Ultrasonic  Sickness,  Ind.  Hyg-
Quat.,  9,  57  (1948).
 3759*.  Pfeiffer  G.,  Vergleichende  Untersuchungen
iiber  die  Wirkung  der  Ultraschallwellen  in  der
Nahe  der  Wasser-Luft-Grenzflache  und  im  fort-
laufenden  Wellenfeld,  Dissertation,  Erlangen,
 1950.
 3760. 	Philip’s  Gloeilampenfabrieken,  Eindhoven,  Pie-
zoelektrisches  Element,  Finn.  pat.  No.  24756
 (1947).
 3761. 	Pielemeier  W.  H.,  Analysis  of  a  Bat’s
Warning  Cry,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,
551  (1949).
 3762. 	Pielemeier  W.  H.,  Some  Effects  of  Cavita¬
tion  near  30  cps,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,
224  (1951).
 3763. 	P  i  e  г  с  e  G.  W.,  The  Songs  of  Insects:  with  Re¬
lated  Material  on  the  Production,  Propagation,
Detection  and  Measurement  of  Sonic  and  Su¬
personic  Vibrations,  Cambridge,  1948  p.,  329.
 3764. 	Pierce  J.  J.,  Ultramodern  Supersonics  and
X-Rays,  Met.  Progr.,  56,  62  (1949).
 3765. 	P  i  1  1  о  k  a  t  A.,  Ober  die  Behandlung  von  Po-
tenzstorungen  mit  Ultraschall,  Arztl.  Praxis,  2,
No.  35  (1950).
 3766. 	P  i  1  1  о  k  a  t  A.,  Bisgaardscher  Kompressi-
onsverband  und  Ultraschall  bei  Ulcus  cruris,
Zs.  f.  Haut-  u.  Geschlechtskrankheiten,  10,  193
 (1951).
 3767*.  P  i  1  1  о  k  a  t  A.,  Zur  Frage  des  EinfluBes  ver-
schiedener  Formen  des  Ultraschalls  auf  die  Do-
sierung,  Berl.  med.  Zs.,  2,  326  (1951).
 3768*.  P  i  1  1  о  k  a  t  A.,  Was  fiir  Anforderungen  sind
hinsichtlich  der  Konstruktion  eines  leistungs-
fahigen  Ultraschallgerates  zu  stellen,  Med.
Techn.,  5,  48  (1951).
 3769*.  P  i  1  1  о  k  a  t  A.,  Die  Halswirbelsaule  als
Krank-heitsfaktor,  Deutsche  Gesundheitswesen,  6,
909  (1951).
 3770*.  P  i  1  1  о  k  a  t  A.,  Die  Ultraschall-Behandlung
des  Bandscheibenvorfalls  im  Bereich  der  Lenden-
wirbelsaule,  Deutsche  Gesundheitswesen,  6,  1194
 (1951).
 3771. 	Pimonow  L.,  A  High  Power  Ultrasonic  Siren.
Ann.  Telecommun.,  6,  23  (1950).
 3772. 	Pimonow  L., 	A 	New 	Improved  Model  of
 Ultrasonic  Siren, 	Ann.  Telecommun.,  6,  337
 (1951).
 3773. 	Pinkerton  J.  М.  М.,  The  Absorption  of
Ultrasonic  Waves  in  Liquids  and  its  Relation  to
Molecular  Constitution,  Proc.  Phys.  Soc.,  62,
129  (1949).
 3774. 	Pinkerton  J. 	h\. 	М., 	On  the  Pulse  Method
 of  Measuring  Ultrasonic  Absorption  in  Liquids,
Proc.  Phys.  Soc.,  62,  286  (1949).
 3775. 	Pinkerton  J. 	М. 	М., 	The  Interpretation  of
 Ultrasonic  Absorption  Measurements  in  Liquids,
Colloquium  over  Ultrasonore  Trillingen,  Brussely
 1951, 	Коп.  VI,  Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.
Belgie,  1951,  p.  117.
 3776. 	P  i  n  о  i  r  R.,  Measures  Relatives  de  Tenergie
ultrasonores  dans  l’eau,  Journ.  chim.  phvs.,  44,
254  (1947).
 3777. 	Pinoir  R.,  Pouradier  J.,  Action  des
ultrasons  sur  les  couches  sensibiles,  Journ.  chim.
phys.,  44,  261  (1947).
 3778. 	Piper  W.  E.,  Feststellen  von  Fehlern  in  festen
Korpern,  besonders  Korpern  rauchlosen  Pulvers,
Amer.  pat.  No.  2524208  (1950).

666
 Библиография
 3779. 	Pittsburgh  Paint  &  Varnish  Production  Club.,
Pigment  dispersion  by  Means  of  the  Ultrasonora-
tor,  Offic.  Digest  Federation  Paint  &  Varnish
Produc.  Club.  No.  198,  781  (1949).
 3780. 	Pochapsky  Т.  E.,  Quimby  S.  L.,  Tem¬
perature  Variation  of  the  Compressibility  of  Mol¬
ten  Sodium,  Phys.  Rev.,  79,  892  (1950).
 3781*.  Poethen  H.,  Ultraschallbehandlung  des
Asthma  bronchiale,  Med.  Klinik,  44, 	1234
 (1949).
 3782. 	Pohlman  R.,  Werkstoffuntersuchung  nach  dem
Schallsichtverfahren,  Die  Technik,  3,  465  (1948).
 3783. 	Pohlman  R.,  Ober  die  Moglichkeit  zerstorungs-
freier  Werkstoffpriifung  mittels  Ultraschall-Ab-
bildungen,  Schweiz.  Bauztg.,  67,  85  (1949).
 3784. 	Pohlman  R.,  Die  Ultraschalltherapie  in  ihrer
heutigen  Entwicklung,  Schweiz,  med.  Wschr.,
 79, 	754  (1949).
 3785*.  Pohlman  R.,  Ober  die  mechanische  und
chemische  Festigkeit  biologischer  Substanzen  als
Beitrag  zum  ultraschalltherapeutischen  Wirkungs¬
mechanismus,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(Kongrefibericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,
1949),  S.  131.
 3786. 	Pohlman  R.,  Strahlungsfelder  und  Dosierungs-
 fagen,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  2, 	1
 (1950).
 3787. 	Pohlman  R.,  Lafit  sich  Ultraschall  in  der
Chemie  nutzbringend  anwenden?,  Angew.  Chem.,
 62, 	486  (1951).
 3788*.  Pohlman  R.,  Ober  die  Moglichkeiten  des
Ultraschalls  in  Therapie  und  Diagnose,  Nuovo
Cimento,  7,  Suppl.  2,  664  (1950).
 3789*.  Pohlman  R.,  Zum  Dosierungsproblem  bei
der  Ultraschalltherapie,  I,  Ultraschall  in  der  Medi¬
zin,  5,  15  (1952).
 3790*.  Pohlman  R.,  Fiedler  G,,  Ober  das
Problem  der  Abstrahlungsmessung  in  der  Ultra¬
schalltherapie,  Arztl.  Forsch.  3,  521  (1949).
 3791.  Полоцкий  И.  Г.,  О  люминесценции  жид¬
костей  в  улыразвуковом  поле,  ЖФХ,  22,  787
 (1948).
 3792*.  Ponzio  М.,  Gli  ultrasuoni  on  biologia  e  te-
rapia,  Minerva  Medica,  2,  85  (1950).
 3793. 	P  or  rec  a  F.,  Sulla  distribuzione  di  intensita
nei  reticoli  ultrasuonori,  Nuovo  Cimento,  7,  171
 (1950).
 3794. 	Porreca  F.,  Alcune  particolarita  sull  compor-
tamento  degli  ultrasuoni  nei  liquidi,  Nuovo
Cimento,  8,  521  (1951).
 3795*.  Port  J.,  Meine  Erfahrungen  iiber  die  Dosierung
in  der  Ultraschall-Therapie,  Der  Ultraschall  in
der  Medizin,  3,  66  (1951).
 3796*.  Portmann  М.,  Barbe  L.  J.,  Effects  de
ultra-sons  sur  Г  Oreille;  Etude  experimental,
Compt*  Rend.  Soc.  Biol.,  145,  572  (1951).
 3797*.  Portmann  G.,  Portmann  М.,  Bar¬
be  L.  J.,  Ultraschall  hoher  Frequenz  und  das
 О 	hr,  Semaine  Hopitaux,  Paris,  28,  283  (1952).
 3798.  Prakash  D.,Saxena  P.  N.,  Srivasta-
 v 	a  A.  М.,  Ultrasonic  Velocity  in  Potassium
Chloride  Solutions  in  the  Region  of  their  Negative
Viscosities,  Nature,  168,  522  (1951).
 3799*.  Preiix  T.  de,  Observations  cliniques  et  radio-
logiques  apres  traitment  de  200  cas  de  Coxarthro-
se  par  les  ultrasons,  Praxis  (Schweiz),  40,  537
 (1951).
 3800. 	Price  W.  J.,  Acoustical  birefringence  Phys.
Rev.  74,  1889  (1948);  75,  992  (1949).
 3801. 	Price  W.  J.,  Ultrasonic  Measurements  on  Ro-
chele  Salt  Crystals,  Phys.  Rev.,  75,  946  (1949).
 3802. 	Price  W.  J.,  Huntington  H.  B.,
Acoustical  Properties  of  Anisotropic  Materials,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  32  (1950).
 3803. 	Protzman  Th.  F.,  Transition  Temperatures
of  Methyl  Methacrylate  Polymers  at  Ultrasonic
Frequencies,  Bull.  Amer.  Phys.  Soc.,  24,  11
 (1949), 	Phys.  Rev.,  75,  1627  (1949).
 3804. 	Protzmann  F.  Т.,  Transition  Temperatures
of  Methyl  Methacrylate  Polymers  at  Ultrasonic
Frequencies,  Journ.  Appl.  Phys.,  20,  627  (1949).
 3805. 	Prudhomme  R.  O.,  Luminescence  provo-
quee  par  les  ultrasons  dans  les  liquides,  Journ.
chim.  phys.,  46,  318  (1949).
 3806. 	Prudhomme  R.  O.,  Sur  la  depolymerisation
par  les  ultrasons,  Journ.  chim.  phys.,  47,  795
 (1950).
 3807. 	Prudhomme  R.  O.,  Sur  la  depolymerisation
par  les  ultrasons,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
 278 	(1950).
 3808. 	Prudhomme  R.  O.,  Role  de  la  cavitation
dans  les  effets  produits  sur  les  liquides  par  les
ultrasons,  possibilites  de  son  evalution,  Collo¬
quium  over  Ultrasonore  Trillingen,  Brussel,
 1951, 	Коп.  VI,  Acad.  Weten,  Let.  Sch.  Kunst.
Belgie,  1951,  p.  182.
 3809. 	Prudhomme  R.  О.,  Grabar  P.,  Depo¬
lymerisations  sous  Taction  des  ultrasons,  Journ.
chim.  phys.,  46,  667  (1949).
 3810. 	Prudhomme  R.  O.,  Grabar  P.,  De  facti¬
on  chimiques  des  ultrasons  sur  certaines  colutions
aqueuses,  Journ.  chim.  phys.,  46,  149,  323(1949.)
 3811. 	Prudhomme  R.  O.,  Grabar  P.,  A  pro-
pos  de  1’extraction  des  constituants  cellulaires  par
les  ultrasons,  Ann.  de  l’Inst.  Pasteur,  76,  460  (1949).
 3812. 	П  у  м  п  e  p  E.  Я-,  О  методике  измерения  погло¬
щения  ультразвука,  ДАН  СССР,  49,  581  (1945).
 3813. 	Р  us  a  t  N.,  The  Velocity  of  Sound  in  a  Real
Gas  as  Function  of  the  Pressure,  Rev.  Faculte
des  Sci.  de  l’Univ.  d’Istambul,  A17,  46  (1952).
 3814. 	Quarles  G.  G.,  Effects  of  Sonic  Vibrations  on
Packed  Granular  Materials,  Ind.  Eng.  Chem.,  44,
 213 	(1952).
 3815. 	Radiamant  A.  G.,  The  Manufactury  of
Metal  Articles  by  Sintering  a  Powder  Mixture,
Schweiz,  pat.  No.  234822  (1945).
 3816. 	Radio-Corporation  of  America  (tibertr.  von  Irving
(Wolff),  Reinigen  von  Fliissigkeiten  unter  Vernich-
tung  von  Bakterien,  Amer.  pat.  No.  2417722
 (1942).
 3817*.  R  a  j  e  w  s  k  у  В.,  Ultraschall  vom  biophysika¬
lischen  Standpunkt  aus,  Arztl.  Forsch.,  3,  235
 (1949).
 3818. 	Ramachandra  B.  A.,  A  New  Method  Ultra¬
sonic  for  Determining  Elasting  Constants,  Current
Sci.,  19,  148  (1950).
 3819. 	Rank  D.  H.,  Shull  E.  R.,  A  x  f  о  r  d  D.  W.
E.,  Hypersonic  Velocity  in  Acetone  at  Low  Tem¬
peratures,  Nature,  164,  67  (1949).
 3820. 	Rankin  A.  C.,  Practical  Butt  Weld  Inspec¬
tion,  Welding,  18,  199  (1950).
 3821. 	Rankin  A.  C.,  Boyle  C.  J.,Moriarty
 C. 	D.,  Seguin  B.  R.,  Warmerisse  in  Schmiede-
stiicken  fiir  Turbinen-  und  Generatorlaufer,  Mech.
Eng.,  72,  559  (1950).
 3822*.  Rankl  W.,  Schmid  J.,  Beeinflussung  der
Thrombokinaseaktivitat  durch  Ultraschal,i  Wien.
Zs.  innere  Med.,  31,  385  (1950).

Библиография
 667
 3823.* 	R  а  о  R.  V.  G.  S  u  n  d  а  г  о,  Elastic  Constants  of
Sodium  Chlorate  and  Sodium  Bromate,  Current
Sci.,  18,  204  (1949).
 3824. 	R  a  о  R.  V.  G.  S  и  n  d  a  г  о,  A  Modified  Method
for  Determination  of  Elastic  Constants  of  Crystals,
Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A28,  475  (1948).
 3825. 	R  a  о 	R. 	V. 	G. 	S  и  n  d  a  r  o, 	Elastic  Constants
 of  Lithium 	Fluoride,  Current 	Sci.  India,  18,
 336 	(1949).
 3826. 	Rao 	R. 	V. 	G. 	S  и  n  d  a  r  o, 	The  Elastic  Con¬
 stants  of  Sodium  Tartrate  and  Rochelle  Salt,  Proc.
Indian  Acad.  Sci.,  30,  173  (1950).
 •3827.  Rao  R.  V.  G.  S  и  n  d  a  r  o,  Elastic  Constants
of  Orthorhombic  Sulfur,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,
 32, 	275  (1950).
 3828. 	Rao  R.  V.  G.  S  и  n  d  a  r  o,  Elastic  Constants
of  the  Heptahydrates  of  Magnesium  and  Zinc
Sulfates,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,  A32,  365  (1950).
 3829. 	Rao 	R. 	V. 	G. 	Sundaro, 	Balakrish-
 n  a  n  T.  S.,  Elastic  Constants  of  Ammonium
Chloride  and  Ammonium  Bromide,  Proc.  Indian
Acad.  Sci.,  28,  480  (1949).
 3830. 	Rao  B.  Ramachandro,  Diffraction  of
Light  by  Superposed  Ultrasonic  Waves,  Proc.
Indian  Acad.  Sci.,  A29,  16  (1949).
 3831. 	Rao  B.  Ramachandra,  A  New  Method
for  Measuring  Velocities  of  Ultrasonic  Waves
in  Liquids,  Nature,  166,  742  (1950).
 3832. 	Rao  B.  Ramachandra,  Ultrasonic  Velo¬
cities  in  Liquids  by  a  New  Method,  Proc.  Indian
Acad.  Sci.,  A34,  24  (1951).
 3833. 	Rao,  Seshagiri  Т.,  Elastic  Constants  of
Barvtes  and  Celestite,  Proc.  Indian  Acad.  Sci.,
 33, 	'251  (1951).
 3834. 	Rassweiler  G.  М.,  Erwin  W.  S.,  Auto¬
matic  Sonic  Measuring  Means,  Amer.  pat.
No.  2431234  (1947).
 3835. 	Rath  H.,  Uber  die  Verwendung  des  Schalles
in  der  Textilveredlung,  Textil  Praxis,  5,  596
 (1950).
 3836. 	Rath  И.,  M  e  г  к  H.,  Die  Beeinflussung  des
.Farbens  durch  Schallwellen,  Meliand  Textilber.,
 33, 	211  (1952).
 3837. 	R  а  и  К.  L.,  Messung  der  Abklingszeiten  bei  der
Fluoreszenz,  Optik,  5,  277  (1949).
 3838. 	Raudszus  O.,  Vorsatztuben  fur  elektromedi-
zinische  Ultraschallgerate,  Ultrakust-Mitteil.,  1,
No.  3  (1948).
 3839. 	Ray  G.,  Neue  Entkeimungsverfahren  fur  Milch,
Lait,  31,  375  (1951).
 3840. 	Rayleigh,  On  the  Pressure  of  Vibrations,
Phil."  Mag.,  3,  338  (1902),  Collected  Papers,  5,
41.
 3841. 	Raynaud  М.,  Nisman  B.,  Prudhom¬
me  R.  O,,  Extraction  de  la  toxine  tetanique  a
partir  des  corps  microbiens  par  les  ultrasons.
Compt.  Rend.,  230,  1370  (1950).
 3842. 	R  e  i  с  h  e  1  М.,  La  recherche  des  defauts  dans
les  pneus  mecaniques  par  les  ondes  ultrasoniques,
Techn.  Auto  Aer.  36,  30  (1945).
 3843*.  Reid  J.  М.,  Wild  J.  J.,  Ultrasonic  Ran¬
ging  for  Cancer  Diagnostisis,  Electronics,  25,  No.  7,
 136 	(1952).
 3844.  Reinhart  F.,  Der  Ultraschall  und  seine
Anwendung  in  der  Silikattechnik  Sprechsaal  Ke-
ramik,  Glas,  85,  67  (1952).
 3845*.  Reinhart  W.,  Ultraschallwirkung  auf  Pe-
nicillinlosungen,  Wien.  klin.  Wschr.,  62,  886
 (1950).
 3846. 	R  e  n  a  и  d  P.,  Note  de  laboratoire  sur  l’appli-
cation  des  ultrasons  a  la  preparation  de  composes
organo-metailiques,  Bull.  Soc.  Chim.,  (5),  17,  1044
 (1950).
 3847. 	R  e  n  a  и  d  P.,  Sur  quelques  proprietes  physiques
et  chimiques  de  la  cavitation  ultra-sonore,  Journ.
chim.  phys.,  48,  336  (1951).
 3848*.  R  e  n  f  e  r  H.  F.,  Friiheffekte  der  Ultraschall¬
therapie,  Praxis  (Bern.),  39,  152  (1950).
 3849*.  R  e  и  s  s  e  W.,  Die  Wirkung  des  Ultraschalles
auf  die  biologische  Substanz,  Med.  Technik,  3,
131  (1949).
 3850. 	Reverey  G.,  Die  zerstorungsfreie  Priifung  von
 Isolatoren,  Elektrotechn.  Zs.,  A73, 	451  (1952).
 3851. 	Ribchester  E.,  A  New  Frequency-Modula-
tion  Method  for  Measuring  Ultrasonic  Absorption
in  Liquids,  Nature,  165,  970  (1950).
 3852. 	Ribeiro  de  Arruda  P.,  Ultraschallerzeu-
ger  mit  piezoelektrischem  Quarz  fur  allgemeinen
Laboratoriumsgebrauch,  4.  Sudamerikan  Chemie-
kongrefi,  Santiago,  1948,  S.  9.
 3853. 	R  i  b  i  E.,  Uber  den  Feinbau  der  Viscoseseide,
Ark.  Kemi,  2,  551  (1951).
 3854. 	R  i  с  h  S.  R.,  R  о  s  e  n  A.  H.,  Sonic  Navigation
System,  Electronics,  21,  92  (1948).
 3855. 	Rich  St.  R.,  Roth  W.,  Ultrasonic  Automa¬
tic  Viscosity  Measurement,  Phys.  Rev.,  87,  235
 (1952).
 3856. 	Richards  J.  R.,  Pember  E. 	J. 	A  Pulse
 Phase  Comparison  Method  for  the  Measure¬
ment  of  Sound  Velocity  in  Semisolid  Substances,
Journ.  Acoust.  Soi*.  Amer.,  21,  63  (1949).
 3857. 	Richardson  C.  N.,  Ammonia  Synthesis,
Amer.  pat.  No.  2500008  (1947).
 3858. 	Richardson  E.  G.,  Some  Applications  of
Acoustics  in  British  Industry,  Technischweten-
schappelik  tijdschrift,  49  (1949).
 3859. 	Richardson  E.  G.,  Applicazione  industriali
degli  ultrasuoni,  Ric.  Sci.,  19,  816  (1949).
 3860. 	Richardson  E.  G.,  Ultrasonics  in  Fluids,
Nature,  164,  772  (1949).
 3861. 	Richardson  E.  G.,  Elastische  Flussigkei¬
ten,  Acta  Phys.  Austriaca,  5,  390  (1951).
 3862. 	Richardson  E.  G.,  Aspects  of  Ultrasonic
Viscosity.  Colloquium  over  Ultrasonore  Trillin¬
gen,  Brussel,  1951,  Коп.  VI.  Acad.  Weten.
Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  p.  15.
 3863. 	Richter  G.,  Uber  den  Energiestrom  im  Schall-
feld  flussiger  Medien,  Zs.  f.  Phys.,  125,  98  (1948).
 3864. 	R  i  e  d  e  1 	O.,  Ein  Schallstrahlungsdruck  als
 Resonanzerscheinung,  Naturforschung,  5a, 	127
 (1950).
 3865. 	Rigg  W.  H.,  Laufzeitmessungen  von  Ultra¬
schallwellen  durch  heifie  Gase,  Wireless  World,
56,  9  (1950).
 3866. 	R  i  n  e  s  R.  H.,  Sound  Ranging  System,  Amer.
pat.  No.  2528725  (1950)*  No.  2528726  (1950).
 3867. 	Rines  R.  H.,  Sonic  Picture  System,  Amer.
pat.  No.  2528727  (1950);  No.  25287  0  (1950).
 3868. 	Rines  R.  H.,  Sound  Receiving  Method  and  Sy¬
stem,  Amer.  pat.  No.  2528728  (1950).
 3869. 	Rines  R.  H.,  Object  Detecting  System  Produ¬
cing  a  Visible  Likeness  of  the  Object,  Amer.  pat.
No.  2528729  (1950).
 3870. 	Roberts  A.,  Ultrasonic  Applicator,  Radio
News,  Radio-Electronic  Dept.,  12,  No.  1,  3  (1949).
 3871. 	Roberts  A.,  Ultrasonic  Echo-Sounding  Equip¬
ment  for  the  Blind,  Radio,  Telev.  News.,  12,  6,
28  (1949).

668
 Библиография
 3872. 	Robinson  P.  S.;  Erhohung  der  Leistung  von
warmeaustauschern  durch  Schall-  oder  Uberschall-
wellen,  Amer.  pat.  Nr.  2514797  (1950).
 3873*.  R  о  с  с  h  i  G.,  Gli  ultrasuoni  in  medicina,  Mi
nerva  medica,  2,  412  (1949).
 3874*.  Roderick  R.  L.,  Truell  R.,  TheMeasu-
rement  of  Ultrasonic  Attenuation  in  Solids  by
the  Pulse  Technique  and  Some  Results  in  Steel,
Journ.  Appl.  Phys.,  23,  267  (1952).
 3875. 	Roever  W.  L.,  Elastic  Wave  Propagation,
Phys.  Rev.,  85,  744  (1952).
 3876. 	Rogers  T.  F.,  Johnson  S.  J.,  Some
Magneto-acoustic  Effects  in  Nickel,  Journ.  Appl.
Phys.,  21,  1067  (1950).
 3877. 	Rohner  F.,  Zerstorungsfreie  Werkstoffprii-
fung,  Schweiz.  Arh.  angew.  Wiss.,  10,  289
 (1948).
 3879. 	Roll  A.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultraschall
auf  elektrolytische  Vorgange,  Metallkunde,  41,
339,  413  (1950);  42,  238,  271  (1951).
 3880. 	Roll  A.,  Die  Beeinflussung  elektrochemischer
Vorgange  durch  Schall  und  Ultraschall,  Metall-
oberflache,  4(B),  49,  65,  81  „(1952).
 3881. 	Roll  A.,  Schrag  G.,  Uber  den  EinfluB  von
Ultraschall  auf  elektrolytische  Vorgange,  III,
Zs.  Metallkunde,  42,  197  (1951).
 3882. 	Розенберг  JI.  Д.,  Звуковой  клин  и  одно¬
родная  звуковая  линза,  ЖТФ,  18,  11  (1948).
 3883. 	Розенберг  JI.  Д.,  Вогнутые  ультразвуко¬
вые  излучатели,  Усп.  физич.  наук,  39,  456  (1949).
 3884. 	Розенберг  JI.  Д.,  Развитие  работ  по  фоку¬
сированию  звука,  Изв.  АН  СССР,  13,  710  (1949).
 3885. 	Розенберг  JI.  Д.,  О  фокусировании  звуко¬
вых  волн  параболическим  зеркалом,  ЖТФ,  20,
385  (1950).
 3886. 	Rosenberg  М.  D.,  Gaseous  Cavitation  in
Liquids,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  454
 (1952).
 3887. 	Rosenberg  P.,  Supersonic  Training  Device,
Amer.  pat.  No.  2518938  (1950).
 3888*.  Rosenberger  H.,  Uber  den  Wirkungsme-
chanismus  der  Ultraschalltherapie,  insbesondere  bei
Ischias  und  Neuralgien,  Chirurg,  21,  404  (1950).
 3889. 	Rosenthal  A.  H.,  Television  Picture  Storage.
A  New  Method  of  Electronic  Storage  Excitation
of  Television  Receiving  Screens,  Electronic
Eng.,  14,  578,  600  (1942).
 3890. 	Rosenthal  A.  H.,  Storage  in  Television  Re¬
ception,  Electronics,  14,  No.  10,  46,  115  (1941).
 3891. 	Rosenthal  A.  H.,  Television  Receiving  Sy¬
stem,  Amer.  Pat.  No.  2270232  (1942).
 3892. 	Rosenthal  A.  H.,  Problems  of  Theater  Tele¬
vision  Projection  Equipment,  Journ.  Soc.  Motion
Picture  Eng.,  45,  218  (1945).
 3893. 	Rosenthal  A.  H.,  Machine  for  Mechanical¬
ly  Working-Materials,  Amer.  pat.  No.  2452211
 (1948).
 3894. 	Rosenthal  A.  H.,  Apparatus  for  Dispensing
Liquid  Fuel,  Amer.  pat.  No.  2453595  (1948).
 3895. 	Rosenthal  A.  H.,  High  Vacuum  Pump,
Amer.  pat.  No.  2435548  (1948).
 3896. 	Rosenthal  A.  H.,  Light  Modulation  by  Ca-
thoderay  Orientation  of  Liquid-Suspended"  Par¬
ticles,  Amer.  pat.  No.  2481621  (1949).
 3897. 	Rosenthal  A.  H.,  Device  for  Dispensing
Liquid  Fuel  into  Combustion  Air  of  Furnaces,
Amer.  pat.  No.  2481620  (1949).
 3898. 	Rosenthal  A.  H.,  Color  Television  Recei¬
ving  Apparatus,  Amer.  pat.  No.  2513520  (1950).
 3899. 	Rosenthal  L. 	A.,  Peterson 	T. 	A.,
 The  Measurement  of  the  Series-Resonant  Resis¬
tance  of  a  Quartz  Crystal,  Rev.  Sci.,  Instr.,  20,  426
 (1949).
 3900. 	Rost  H.  F.,  Claes  son  P.  H.  E.,  Sub¬
aqueous  Sound  Transmission  System  for  Object
Detection,  Amer.  pat.  No.  2536771  (1951).
 3901. 	R  о  t  h  W.,  Scattering  of  Ultrasonic  Radiation  in
Polycrystalline  Metals,  Journ.  Appl.  Phys.,
 19, 	901  (1948).
 3902. 	Rothenberg  H.,  Pielemeier 	W. 	H.,
 Ultrasonic  Absorption  in  Air,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  22,  81, 	(1950).
 3903*.  R  о  u  у  e  г  М.,  Prudhomme  R.  O.,  G  r  a-
bar  P.,  Action  des  ultrasons  sur  les  antigenes,
Proc.  of  4.  International  Congress  for  Microbiolo¬
gy,  Kopenhagen,  1947,  p.  330.
 3904. 	Rowe  R.  G.,  Sonic  Tests  Grade  Abrasive  Wheels,
Steel,  126,  74  (1950).
 3904a.  Рубан  E.  JL,  Долгополов  H.  H.,  О
воздействии  ультразвуковых  колебаний  на  ран¬
ние  фазы  развития 	растений,  ДАН  СССР, 	84,
 623  (1952).
 3905. 	R  и  с  с  i  Е.,  Dissoziatione  delle  brucelle  da  ult¬
rasuoni,  Giornale  di  Bacteriologia  e  Immunologia,
 41, 	171  (1949).
 3906. 	Rudiger  O.,  Fortschritte  in  der  zerstorungs-
freien  Werkstoffpriifung  mit  Ultraschall,  Stahl
 u. 	Eisen,  70,  561  (1950).
 3907. 	Rudiger  O.,  Die  zerstorungsfreie  Werkstoff-
priifung  durch  Ultraschall,  der  Maschinenscha-
 '  den  24,  29  (1951).
 3908. 	Rudiger  O.,  Ultraschall-Impulse  und  ihre
Anwendung  zur  zerstorungsfreien  Werkstoff-
priifung,  Techn.  Mitt.  Essen,  43,  1  (1950).
 3909*.  Ruska  H.,  Schwarz  W.,  Elektronenmi-
kroskopische  Untersuchungen  am  Ligamentum
suspensorium  des  Rinderauges,  Zs.  wiss.  Mikro-
skopie,  60,  181  (1951).
 3910.  Russel  J.  V.,  Application  of  Ultrasonic  Tes¬
ting  to  Steel  Plat  Metallurgical  Control,  Non-Destru¬
ctive  Testing,  8,  7  (1949).
 3911*.  Rust  H.  H.,  Einige  kritische  Betrachtungen
zur  Ultraschall-Therapie,  Deutsche  med.  Wschr.,
 74, 	1505  (1949).
 3912. 	Rust  H.  H.,  Ein  neues  Verfahren  zur  Sichtbar-
machung  des  Ultraschalls,  Umschau,  50,  431
 (1950).
 3913. 	Rust  H.  H.,  Die  elektroakustische  Wandlung
 mittels  Magnetostriktion  unter  besonderer  Be-
riicksichtigung  der  Strahlung  von  technischen
Transformatoren,  Zs.  angew.  Phys.,  2, 	487.
 (1950).
 • 	3914.  Rust  H.  H.  Uber  die  Erzeugung  von  Ultra¬
schall  durch  Elektrostriktion,  Zs.  angew.  Phys.,
 2, 	293  (1950).
 3915*.  Rust  H.  H.,  Die  Schalltherapie  luftgefullter
Korperhohlen,  Deutsche  med.  Wsc.hr.,  75,  1629
 (1950).
 3916. 	Rust  H.  H.,  Kritische  Betrachtungen  zur
Dielektrometrie  von  Fliissigkeiten,  Angew.  Chem.,
 63, 	43  (1951).
 3917. 	Rust  H.  H.,  Die  elektroakustische  Wandlung
mittels  Magnetostriktion  unter  besonderer  Beriick-
sichtigung  der  Strahlung  von  technischen  Trans¬
formatoren,  Zs.  angew.  Phys.,  2,  487  (1950).
 3918. 	Rust  H.  H.,  Ultraschall-Erzeugung  mittels
Vollumenmagnetostriktion,  Zs.  angew.  Phys.,  3,
 9  (1951).

Библиография
 669
 3919. 	Rust 	Н. 	Н., 	Quarz-Ultraschallgeber  fur  hohe
 Belastungen,  Naturwiss.,  38,  235  (1951).
 3920. 	Rust  H.  H.,  Untersuchungen  zur  Klarung  eini-
ger  chemischer  Wirkungen  des  Ultraschalls,
Angew.  Chem.,  64,  162  (1952).
 -3921.  Rust  H.  H.,  Die  wirtschaftliche  Erzeugung  von
Ultraschall  mit  elektroakustischen  Wandlern  fur
die  Industrie,  Elektrotechn.  Zs.,  73,  261  (1952).
 3922. 	Rust  H.  H.,  Ultraschall-Bildumwamdlung  mit¬
 tels  thermisch  bewirkten  Farbumschlages,  Angew.
Chem., 	64, 	308 	(1952).
 3923. 	Rust 	H. 	H., 	В  ai  litis 	E., 	Kritische  Bet¬
 rachtungen  iiber  die  linearmagnetostriktive  Ultra-
schallerzeugung  mittels  tonpilzartiger  Schwingge-
bilde,  Akustische  Beihefte,  89  (1952).
 3924. 	Rust 	H. 	H., 	Drubba 	H., 	Die  plastische
 Sichtbarmachung  von  Ultrashallfeldern  durch  Er-
niedrigung  der  Grenzflachenenergie,  Kolloid.  Zs.,
127,  38  (1952).
 3925*.  Rust  H.  H.5  Drubba  H.,  Membranveran-
derungen  durch  Ultraschall,  Arztl.  Wschr.,  7,
509  (1952).
 3926*.  Rust  H.  H.,  F  e  i  n  d  t  W.,  Untersuchungen
zur  Klarung  der  Ultraschall  Hamolyse,  Naturwiss.,
 38, 	248  (1951).
 3927*.  Rust  H.  H.,  F  e  i  n  d  t  W.,  Einige  Ultra-
schallwirkungen  auf  die  lebende  Zelle  und  ihre
moglichen  Folgen  fur  den  Organismus,  Ultraschall
in  der  Medizin,  5,  22 	(1952).
 3928. 	Rust  H.,  Haul  R.,  Studt  H.  J.,  Ver-
wendung  chemischer  Reaktionen  zur  akustischen
Bildwandlung,  Naturwiss.,  36,  374  (1949).
 3929. 	Rust  H.  H.,  Studt  H.  J.,  H  a  u  1  R.,
Verfahren  zur  Herstellung  schalloptischer  Abbil-
dungen,  DBP,  Nr.  842548  (1949).
 3930. 	Rust  H.  H.,  P  i  1  z  P.,  Die  Wirkkomponenten
der  Ultraschallerzeugung  mit  Hilfe  von  ferromag-
netischen  Sedimenten,  Zs.  angew.  Phys.,  3,  379
 (1951).
 3931. 	Rutgers  A.  J.,  Jacobs  G.,  Supersonic
 V 	ibration  Potentials  in  Colloidal  Solutions,  Col-
 • 	loquium  over  Ultrasonore  Trillingen,  Brussel,
 1951, 	Коп.  VI.  Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.
Belgie,  1951,  p.210.
 3932. 	Rutgers  A.  J.,  V  i  d  t  s  J.,  Supersonic  Vib¬
ration  Potentials  (Debye  Effects)  in  Colloidal
Solutions,  Nature,  165,  109  (1950).
 3933. 	Rylander  A.  E.,  Inspect  with  Ultrasonic
Waves,  The  Tool  Engineer,  January,  29  (1949).
 3934. 	Sack  H.  S.,  Aldrich  R.  W.,‘  Elastic  Los¬
ses  of  Elastomers  at  Ultrasonic  Frequencies,  Bull.
Amer.  Phys.  Soc.,  24,  11  (1949);  Phys.  Rev.,
 75, 	1285  (1949).
 3935*.  Sachs  H.  W.,  Wegener  G.,  Tierexperi-
mentelle  Untersuchungen  zur  Frage  der  Schwan-
gerschaftsunterbrechung  durch  Ultraschall,  Der
Ultraschall  in  der  Medizin,  4,  55  (1951).
 3936. 	S  a  к  u  r  a  i  H.,  Der  EinfluB  von  Ultraschall
auf  Fette  und  Ole.  I—III,  Journ.  Chem.  Soc.
Japan.,  54,  246,  280,  325  (1951).
 3937. 	Salmon  V.,  Suggested  Reference  Level  No¬
menclature,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  707
 (1948).
 3938. 	Samuel  E.  W.,  S  h  a  n  к  1  a  n  d  R.  S.,  The
Sound  Field  of  a  Straubel  X-cut  Crystall,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  589  (1950).
 3939*.  S  a  n  a  d  a  Y.,  Ober  die  biologische  Wirkung
des  Ultraschalls,  Mitt,  japan  Radio.  Ges.,  12,  122
 (1934).
 3940.  SandenK.,  Zur  akustischen  Impedanztransfor-
mation  beim  piezoelektrischen  Ultraschallgeber,
Dissertation,  Techn.  Hochschule,  Hannover,  1949.
 3941*.  Sanden  K-,  Schalleistungsmessung  in  der
Therapie  und  die  Grenzen  ihrer  dosimetrischen
Anwendbarkeit,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(KongreBbericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,
1949),  S.  45.
 3942*.  Sanden  K.,  Zur  Technik  der  Ultraschall-
Therapiegerate,  Rontgenphotographie,  3, 	195
 (1950).
 3943.  Sanden  K.,  Zur  akustischen  Impedanztrans-
formationbeim  piezoelektrischen  Ultrascchallgeber,
Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  284  (1950).
 3944::  .Sanden  K.,  Einige  Bemerkungen  zum  bio-
physikalischen  Wirkungsmechanismus  des  Ultra¬
schalls,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  513  (1950).
 3945*.  Sanguinetti  I.,  Bussi  L.,  Fanuc-
c  h  i  F.,  Effetti  dell'energia  ultrasonora  sul  tron-
chi  nervosi  periferici,  Biologica  Latina,  3,  469
 (1950).
 3946. 	Santamari  a  L.,  Castellani  A.,  Le¬
 vi 	F.  A.,  Prime  Ricerche  sulla  inattivazione  del¬
la  jaluronidasi  per  effetto  degli  ultrasuoni,  Nuovo
Cimento,  7,  Suppl.,  2,  516  (1950).
 3947. 	Santamaria  L.,  Castellani  A.,  Le-
v  i  F.  A.,  Inattivazione  della  jaluronidasi  per
effetto  degli  ultrasuoni,  Boll.  Soc.  Ital.  Biologia,
Sperimentale,  26,  Nr.  7,  924  (1950).
 3948*.  Santoro  R.  R.,  Sommersguter  G.  F.,
Estado  actual  de  la  ultrasonoterapia,  Prens  Med.
Argent.,  37,  2855  (1950).
 3949. 	S  a  p  p  a  O.,  Sonda  ultrasonora  per  resame  die
 difetti  nei  metalli,  Assoc.  Teen.  Auto,  1, 	20
 (1948).
 3950. 	Sasagawa  K-,  EinfluB  von  Ultraschall  auf
Sprossen,  Bliitenstand  und  Blatterveranderung  der
Trichterwinde,  Zs.  japan  physiol.  Ges.,  3,  Nr.  6
 (1936).
 3951*.  Sasagawa  K.,  Suzuki  М.,  Ober  die
Reizbarkeit  von  Muskelnerven  durch  Ultraschall,
Kokumin  Igaku  (Japan),  16,  Nr.  1  (1939).
 3952. 	S  a  t  a  N.,  Ober  das  durch  Zersetzen  von  Schwe-
felwasserstoffwasser  hergestellte  disperse  System
von  Schwefel  und  dessen  Reaktion  mit  disper-
sem  Quecksilber,  Bull.  Chem.  Soc.  Japan,  12,  536
 (1937).
 3953. 	Sata  N.,  Harisaki  Y.,  Ober  die  Wirkung
von  Ultraschallwellen  auf  die  Emulsionspolyme-
risation  von  Vinylazetat,  Kolloid.  Zs.,  124,  36
 (1951).
 3954. 	Sata  N.,  Okuyama  H.,  С  h  u  j  о  К.,  Ober
die  Ultraschall-Depolymerisation  von  Polyvi-
nylalkohol,  VIII.  Ober  die  Wirkung  von  Ultra¬
schallwellen  auf  die  Kolloide,  Kolloid.  Zs.,  121,
46  (1951).
 3955*.^S  a  t  о  m  i  М.,  Die  Arbeiten  der  japanischen
Arzte  iiber  die  Ultraschallwellen,  Nisshin-Igaku,
29,  649,  829,  953  (1940).
 3956. 	Sautet  J.,  Audouin  A.,  Levavas-
seur  G.,  Vuillet  J.,  Action  on  the  Larvae
of  Mosquitos  of  a  Pure  Suspension  of  DDT  Obtained
by  Ultrasonic  Waves,  Compt.  Rend.,  224,  66  (1947).
 3957. 	Sautet  J.,  LevavasseurG.,  Vuillet
J.,  Action  biologique  des  ultra-sons  sur  les
culicides,  Rev.  Canad.  Biol.,  6,  179  (1947).
 3958. 	Savory  L.  E.,  Experiments  with  the  Hartmann
 Acoustic  Generator,  Engineering,  170,  99, 	136
 (1950).

670
 Библиография
 3959. 	Saxena  P.  N.,  Srivastawa  A.  М.,
Ultrasonic  Velocity  in  Potassium  Chloride  Solutions
in  the  Region  of  Their  Negative  Viscosities,
Nature,  168,  522  (1951).
 3960. 	Schaaffs  W.,  Konzentration  des  Ultraschalls
beim  Gasstrom-Schwinggenerator,  Frequenz,  3,
333  (1949).
 3961. 	Schaaffs  R.,  Molekular-kinetische  Theorie
der  Schallgeschwindigkeit  in  Fliissigkeiten,  Zs.
phys.  Chem.,  196,  397  (1951).
 3962. 	Schaaffs  W.,  Die  Additivitatsgesetze  der
Schallgeschwindigkeit  in  Fliissigkeiten,  Zs.  phys.
Chem.,  196,  413  (1951).
 3963. 	Schaaffs  W.,  Schallgeschwindigkeit  und  Mo-
lekiilstruktur  in  Fliissigkeiten,  Ergebnisse  der
exakten  Naturwiss.,  25,  109  (1951).
 3964. 	Schaaffs  W._,  Der  Ultraschall  und  die  Struk-
tur  der  Fliissigkeiten,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.
 2, 	286  (1950).
 3965. 	Schallamach  A.,  Ultrasonic  Dispersion
 in  Organic  Liquids,  Proc.  Phys.  Soc.  62, 	70
 (1949).
 3965a.  S  с  h  a  1  1  e  r  F.,  Ultraschall  im  Tierreich,  Phys.
Blatter,  8,  543  (1952).
 3966. 	Schalle  r  F.,  Timm  C.,  Schallreaktionen
bei  Nachtfaltern,  Experimentia,  5,  162  (1949).
 3967*.  Schareck  D.,  Der  Phantomschmerz  und
seine  Behandlung  mit  Ultraschall,  Arch.  Phys.
Therap.,  3,  233  (1951).
 3968.  Schiebold  E.,  Moderne  Ultraschall-Technik
und  ihre  Anwendungsmoglichkeiten  in  der  Me-
tallurgie  und  zerstorungsfreien  Werkstoffpriifung
Metall,  5,  204  (1951).
 3969*.  W  с  h  i  1  1  i  n  g  F.,  Die  physikalischen  Grundla¬
gen  der  Ultraschall-Therapie,  Zs.  Haut-u.  Ge¬
schlechtskrankheiten,  8,  161  (1949).
 3970. 	Schilling  H.  K-,  R  u  d  n  i  с  к  I.,  A  1-
 1 	e  n  С.  H.,  Mack  P.  R.,  Sherrill  J.  C.,
Sonic  Laundering,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,
39  (1949).
 3970a.  Schinn  R.,  Wolff  U.,  Einige  Ergeb¬
nisse  der  Uberschallprtifung  schwerer  Schmei-
destiicke  mit  dem  Echo-Impulsverfahren,  Stahl
 u. 	Eisen,  72,  695  (1952).
 3971. 	S  с  h  1  e  i  d  t  W.,  Uberlagerungsverstarker  fiir
 Ultraschall,  Radiotechnik  (Osterreich),  26, 	11
 (1950).
 3972. 	S  с  h  1  e  i  d  t  W.  М.,  Reaktionen  auf  Tone  hoher
Frequenz  bei  Nagern,  Naturwiss.,  39,  69  (1952).
 3973. 	S  с  h  1  e  i  d  t  W.  M.  Tone  hoher  Frequenz  bei
Mausen,  Experimentia,  7,  66  (1951).
 3974. 	Schlesman  С.  H.,  Gelation  Process  Invol¬
ving  Supersonic  Treatment,  Amer.  pat.  No.  2457091
 (1948).
 3975*.  Schliephake  E.,  Anwendung  von  Ultra¬
schall  in  der  Medizin  und  Anwendung  bei
Gelenkrheumatismus,  Strahlentherapie,  79, 	613
 (1949).
 3976*.  Schliephake  E.,  Die  Registrierung  der
Geschwindigkeit  der  Blutstromung,  Praxis  (Bern),
36,  685  (1949).
 3977*.  Schliephake  E.,  Ultraschall  bei  Gelen-
kerkrankungen,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(Kongrefibericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,
1949),  S.  255.
 3978*.  Schliephake  E.,  Die  therapeutischen
Moglichkeiten  der  Behandlung  mit  Schall-  und
Ultraschallwellen,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
675  (1950).
 3979*.  Schliephake  E.,  Die  Verwendung  vom
Schall-und  Ultraschallschwingungen  in  der  The¬
rapie,  Hipporkates,  22,  183  (1951).
 3980*.  Schlodtmann  W.,  Ultraschall  in  der
Zahnheilkunde,  Zahnarztl.  Rdsch.,  301 	(1949).
 3981*.  Schlodtmann  W.,  Das  Ultraschallge-
rat  und  die  Gebiete  seiner  Anwendungsmogli-
chkeit  in  der  Zahnheilkunde,  Zahnarztl.  Rdsch.,  14
 (1950).
 3982. 	Schmid  G.,  Abbau  von  Makromolekeln  durch.
Ultraschall.  Der  Ultraschall  in  der  Medizin  (Kong-
refibericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),
 S. 	55.
 3983. 	Schmid  G.,  Physikalisch-chemische  Wirkun¬
gen  der  Ultraschalls,  Der  Ultraschall  in  der  Medi¬
zin,  2,  10  (1950).
 3984. 	Schmid  G.,  Hi  nzelmann  U.,  Die  erste
Ultraschalltagung  in  Erlangen  vom  2.  bis  4.  Mai
 1949, 	Naturwiss.,  37,  14  (1950).
 3985. 	Schmid  G.,  Jetter  A.,  Herstellung  von.
Keimungsfliissigkeiten  mit  Ultraschall,  Angew.
Chem.,  64,  426  (1952).
 3986. 	Schmid  G.,  Knapp  H.,  Ultraschalldurch-
gang  durch  porose  Korper  in  Fliissigkeiten,  Nuovo-
Cimento,  7,  Suppl.  2,  296  (1950).
 3987. 	S  с  h  m  i  d  G.,  Paret  P.,  P  f  1  e  i  d  e  r  e  r  H.,
Die  mechanische  Natur  des  Abbaus  von  Makromo¬
lekulen  mit  Ultraschall,  Kolloid.  Zs.,  124,  150
 (1951).
 3988. 	Schmid  G.,  Poppe  W.,  Die  Frequenzunab-
hangigkeit  des  Ultraschall-Abbaus  von  Makromo¬
lekulen,  Zs.  f.  Elektrochem.,  53,  28  (1949).
 3989. 	Schmidt  H.,  Uber  einige  Messungen  an  Ba-
 riumtitanat,  Akustische  Beihefte,  83, 	(1952).
 3990*.  Schmidt  H.  W.,  Ultraschallwirkung  auf
ein  Basalzellencarcinom  an  Hals,  Zs.  Krebsforsch.,
56,  580  (1950).
 3991*.  Schmidt  R.  E.  E.,  iiber  die  Behandlung:
von  Neuritis  nervi  ischiadici  und  Neuritis  plexus
lumbosacralis  mit  Ultraschallwellen,  Der  Nerven-
arzt,  20,  321  (1949).
 3992*.  Schmid  t-R  i  m  p  1  e  r  R.,  Die  Frequenz¬
abhangigkeit  der  Ultraschallreaktion,  beobachtet
an  Rattenextremitaten  und  Erbsenkeimlingen;
ein  Beitrag  zum  Problem  des  biologischen  Wirkungs
mechanismus  des  Ultraschalls,  Dissertation,  Erlan¬
gen,  1950.
 3993*.  Schmittmann  B.,  Uber  giinstige  Wirkun¬
gen  von  Ultraschall  auf  Narbenkontrakturen,  Arch,
phys.  Therap.,  1,  111  (1949).
 3994*.  Schmitz  W.,  Physikalische  Grundlagen  der
Ultrasch.allforschung,  Strahlentherapie,  79,  499
 (1949).
 3995*.  Schmitz  W.,  Ultraschall  als  biologisches
Forschiftigsmittel,  Strahlentherapie,  83,  654(1950).
 3996*.  Schmitz  W.,  Der  EinfluB  von  Ultraschall
auf  den  Froschnerven,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin  (Kongrefibericht  der  Erlanger.  Ultraschall¬
tagung,  1949),  S.  171.
 3997*.  Schmitz  W.,  Technische  Fragen  der  Dosis-
messung  in  der  Ultraschall-Therapie,  Strahlenthe¬
rapie,  83,  301  (1950).
 3998*.  Schmitz  W.,  Dosis  und  Dosismessung  in  der
Ultraschalltherapie,  Der  Ultraschall  in  der  Medi¬
zin,  3,  1  (1951).
 3999*.  S  с  h  m  i  t  z  W.,  Hoffmann  D.,  Experi-
mentelle  Beitrage  zur  Frage  der  Wirkung  des
Ultraschalles  und  der  Warme  auf  den  Nerven,
Acta  Neurovegetativa,  4,  99  (1952).

Библиография
 671
 4000. 	Schmitz  W.,  WaldickL.,  Uber  Leistungs-
messungen  an  Ultraschallquarzen,  Zs.  angew.
Phys.,  3,  281  (1951).
 4001. 	Schnakenbeck 	W., 	Ergebnisse 	der  Ver-
 suche  mit  dem  Echolot  zur  Feststellung  von
Fischschwarmen,  Fischereiwelt,  2,  9 	(1950).
 4002. 	Schnakenbeck 	W., 	Das  Echolot 	als  Hi  If  s-
 mittel  zum  Aufsuchen  von  Fischschwarmen,
Umschau,  50,  559  (1950).
 4003*.  S  с  h  n  e  i  d  e  r  G. 	H., 	Schneider  H.,
 Jr.,  Erfahrungen  mit  Ultraschall-Therapie,  Strah¬
lentherapie,  78,  477  (1949).
 4004*  Schneider 	G. 	H., 	Schneider 	H.,
 Jr.,  Ultraschall  in  der  physikalischen  Therapie,
ein  Beitrag  zur  Differentialtherapeutik,  Arch.  i.
Phys.  Therap.,  3,  168  (1951).
 4005*.  Schneider  W.,  Ultraschall-Behandlung  mit
bakteriziden  Salben  als  Kontaktsubstanz,  Munch,
med.  Wschr.,  94,  2081  (1952).
 4006. 	Schnei  der 	W., 	C., 	Burton  Ch., 	J.,
 Determination  of  the 	Elastic  Constants  of  Solids
 by  Ultrasonic  Methods,  Journ.  Appl.  Phys.,  20,
48  (1949).
 4007. 	Schneider  W.  G.,  Ultrasonic  Absorption
in  the  Critical  Temperature  Region,  Journ.  Chem.
Phys.  18,  1300  (1950).
 4008. 	Schneider 	W. 	G., 	Sound  Velocity 	and
 Sound  Absorption  in  the  Critical  Temperature
Region,  Canad.  Journ.  Chem.,  29,  243  (1951).
 4009. 	S  с  h  n  e  i  d  e  r  W.  G.,  Thiessen  G.  J.,
The  Velocity  of  Sound  in  Helium  at  Temperatures
—78°  to  200°  С  and  Pressures  up  to  70  atmospheres,
Canad.  Journ.  Res.,  A28,  509  (1950).
 4010. 	S  с  h  о  с  h  A.,  Schallreflexion,  Schallbeugung  und
Schallbrechung,  Ergeb.  d.  exakten  Naturwiss.,
 23, 	127  (1950).
 4011. 	Sc  hoc  h  A.,  Der  Durchgang  von  Ultraschall
durch  Platten,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  302
 (1950).
 4012. 	S  с  h  о  с  h  A.,  Der  Schalldurchgang  durch  Plat-
 ten,  Acustica,  2, 	1 	(19'52).
 4013. 	S  с  h  о  с  h  A.,  Seitliche  Versetzung  eines  total
r<sflektierten  Strahls  bei  Ultraschallwellen,  Acus¬
tica,  2,  18  (1952).
 4014. 	S  с  h  о  с  h  A.,  Zur  Frage  nach  dem  Impuls  einer
Schallwelle,  Zs.  f.  Naturforsch.,  7a,  273  (1S52).
 4014a.  Schoch  A.,  Feher  K.,  The  Mechanismus
of  Sound  Transmission  Through  Single  Leaf  Par¬
titions,  Investigated  Using  Small  Scale  Models,
Acustica,  2,  189  (1952).
 4015. 	Schofer  R.,  Einrichtung  zum  Uberziehen
insbesondere  Verzinnen  von  Drahtenden,  DRP
Nr.  706593  (1939).
 4016. 	Schofer  R.,  Vorrichtung  zur  Herstellung  von
Lotverbindungen  durch  Eintauchen  der  zu  loten-
den  Teile  in  ein  fliissiges  Lot  enthaltendes  GefaB,
DRP  Nr.  728670  (1939).
 4017. 	Schoenhaers  F.,  Contribution  a  Г  etude
de  Paction  des  ultrasons  sur  les  hematies,  Compt.
Rend.,  142,  1082  (1948).
 4018*.  Schoger  G.  A.,  Der  Ultraschall  in  der  The¬
rapie,  Arzt.  u.  Patient,  62,  193  (1949).
 4019*.  S  c  h  о  1  t  z  H.  G.,  Stellt  die  Ultraschallthera¬
pie  eine  Bereicherung  der  physikalischen  Therapie
dar?,  Arch.  f.  phys.,  Therap.,  1,  12  (1949).
 4020*.  S  с  h  о  1  t  z  H.  G.,  Die  Beeinflussung  des  Pneu-
mogramms  von  Asthma-Kranken  durch  Ultra¬
schallbehandlung  des  Thorax,  Arch.  f.  phys.
Therap.,  2,  225  (1950).
 4021*.  S  с  h  о  1  t  z  H.  G.,  Zur  Frage  der  Beeinflussung
von  Lungentuberkulosen  durch  Ultraschallbehand-
lungen  am  Thorax,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,
 4, 	39  (1951).
 4022*.  S  с  h  о  1  z  H.,  Z  a  с  h  F.  St.,  Ultraschallbehand¬
lung  bei  chronischen  Erkrankungen  des  Bewe-
gungsapparates,  Wien.  med.  Wschr.,  101,  343
 (1951).
 4023*.  S  с  h  о  1  z  W.,  Die  Ultraschallbehandlung  intra-
abdomineller  Verwachsungen,  Therap.  d.  Gegen-
wart.  90,  382  (1949).
 4024.  Шрайбер  Д.  С.,  Определение  дефектов  !при
помощи  ультразвука,  Заводская  лаборатория,
14,  314  (1948).
 4025*.  Schreiber  Н.,  Zur  Biophysik  der  Ultra¬
schalltherapie,  Rontgen-  u.  Lab.  Praxis,  4,  121
 (1951).
 4026. 	Schreiber 	H., 	D  e  g  n  e  r 	W., 	Sichtbar-
 machung  von  Ultraschallwellen,  Naturwiss.,  37,
358  (1950).
 4027. 	Schreiber 	H., 	Degner 	W., 	Ein  neues
 Verfahren  fiir  die  akustisch-optische  Bildwandlung,
Ann.  d.  Phys.  (6),  7,  275  (1950).
 4028. 	Schreiber 	H., 	Degner 	W., 	Zur  Frage
 der  Ultraschall-Diagnostik,  Strahlentherapie,
 82, 	479  (1950).
 4029. 	S  с  h  r  e  i  b  e  r 	H., 	Degner 	W., 	Sichtbar-
 machung  von  Ultraschallenergie  durch  Leucht*
phosphore,  Umschau,  51,  103  (1951).
 4030. 	Schrieck 	H. 	G.,  van  den,  G  о  i  d 	s  e  n-
 h  о  v  e  n  G.  van,  Die  Wirkung  des  Ultraschalls
auf  einige  organische  Fliissigkeiten;  Untersuchung
von  Serum,  Hamolysin,  Agglutininen  and  Alexin,,
Rev.  Belgie  Pathol.  Med.  exp.,  20,  188  (1950).
 4031*.  Schroder  R.,  Nebenwirkungen  und  kli-
nische  Erfolge  bei  Ultraschallbehandlung,  Arch,
f.  phys.  Therap.,  2,  111  (1950).
 4032. 	Schubert 	K., 	Einige  Bemerkungen 	iiber-
 den  Gebrauch  der  Fischortungsgerate,  Fischerei--
welt,  2,  119  (1950).
 4033. 	Schubert 	K-, 	Der  Heringsfang  im 	JuU
 in  der  Nordsee,  Fischereiwelt,  2,  149  (1950).
 4034. 	Schubert 	K-, 	Fischlotungen,  Eischereiwelt,
 2, 	151  (1950).
 4035. 	S  с  h  ii  1  e  r  F.,  Ultraschall-reflektierende  Schich--
ten  im  Meer,  Umschau,  52,  43  (1952).
 4036. 	Schiiler  F.,  Krefft  G.,  Versuche  zur-
Beeinflussung  von  Meeresfischen  durch  Schall-
druckwellen  und  kiinstliches  Licht,  Fischereiwelt,
 3, 	8  (1951).
 4037*.  Schulte  G.,  Ultraschall  in  der  Medizin
Strahlentherapie,  80,  147  (1949).
 4038*.  Schulz  W.,  Zur  Ultraschallbehandlung  abdo-.
mineller  Erkrankungen,  Deutsche  med.  Wschr.,
 4, 	233  (1950).
 4039*.  Schumacher  W.,  Ultraschallversuche  an
Schimmelpilzsporen,  Deutsche  Gesundheitswesen,
 6, 	1449  (1951).
 4040.  Schuster  K.,  Ultraschall-optische  Abbil-
dung  nach  dem  Relief  bi  1  d-Verfahren,  Jenaer
Jahrbuch,  217,  1951.
 4041*.  Schwab  F.,  Der  Ultraschall  in  der  Augen-
heilkunde,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  2,
 51 	(1950).
 4042*.  Schwab  F.,  Nemetz  U.  R.,  W  у  t  L.,
Klinische  und  histologische  Untersuchungen  iiber-
die  Wirkung  des  Ultraschalls  auf  die  Kaninchen-.
hornhaut,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  5Ш
 (1950).

672
 Библиография
 4043*.  Schwab  F.,  Wyt  L.,  Nemetz  U.  R.,
Uber  die  Ultraschallwirkung  am  vorderen  Bul-
busabschnitt  des  lebenden  Kaninchenauges,  Klin.
Monatsbl.  Augenheilkunde,  116,  367  (1950).
 4044.  Schwa  be  W.  W.,  Thornley  M.  J.,
Vernalization  of  Winter  Rye  by  Ultrasonics,
Ann.  Appl.  Biol.,  37,  19  (1950).
 4045*.  Schweers  A.,  Uber  die  Beeinflussung  von
Insulin  durch  Ultraschallwellen,  Klin.  Wschr.,
 26, 	734  (1948).
 4046. 	Scophony  Ltd.,  London,  Improvements  in  or
Relating  to  Television  Receiver,  Brit.  pat.
 No.  536290  (1946).
 4047. 	Scophony  Ltd,  London,  Perfectionnements  aux
moyens  pour  produire  de  la  limiere  de  couleur
variable  utilisable,  par  exemple,  dans  les  recep-
teurs  pour  la  television  en  couleurs,  Fr.  pat.
No.  915834  (1946).
 4048. 	S  e  e  m  a  n  n  H.  J.,  Physikalisch-metallkund-
liche  Gesichtspunkte  bei  der  Werkstoffprtifung
mit  Ultraschall,  Metall,  5,  531  (1951).
 4049. 	S  e  i  d  1 	F.,  Ultraschall  und  Rontgenstrahlen
 in  der  Materialprtifung,  Schrift  z.  Verbreitung
naturwiss.  Kenntnis,  Wien,  1950,  S.  46.
 4050. 	S  e  i  d  1  F.,  Dispergierende  und  kolloidchemische,
biologische  und  medizinische  Wirkungen  des
Ultraschalls,  Sci.  Pharmac.,  17,  16  (1949).
 4051. 	S  e  i  d  1  F.,  Der  gegenwartige  stand  der  Messung
der  Schalleistung  und  der  Schallintensitat,  Nuovo
Cimento  7,  Suppl.  2,  307  (1950).
 4052. 	Seidl  F.,  Schallabsorption  in  beschallten
Transformatorenol,  Colloquium  over  Ultrasonore
Trillingen,  Brussel,  1951,  Коп.  VI.  Acad.  Weten.
Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  p.  57.
 4053. 	Seidl  F.,  Beobachtungen  an  mit  Ultraschall
erzeugtem  Olsprudel,  Acustica,  2,  45  (1952).
 4054. 	Seidl  F.,  Fellner-Feldegg  H.,
Schallabsorption  in  schwingendem  Transformato-
rol,  Acta  phys.  Austriaca,  5,  504  (1952).
 4055*.  Seidl  F.,  К  r  e  j  с  i  F.,  Untersuchungen
iiber  die  Durchdringbarkeit  des  Schlafenbeins
mit  Ultraschall  mittels  der  Schlierenmethode,
Practica  oto-rhino-laryngolocica,  14,  65  (1952).
 4056*.  Seiler  J.,  Impulsbeschallung  von  Kanin-
chenknochen  als  Beitrag  zur  Klarung  der  Ultra¬
schallwirkung,  Dissertation,  Erlangen,  1950.
 4057. 	Sell  H.,  Eine  neue  kapazitive  Methode  zur
Umwandlung  mechanischer  Schwingungen  in  elek-
trische  und  umgekehrt,  Zs.  techn.  Phys.,  18,  3
 (1937).
 4058. 	S  e  1  1  e  r  i  о  A.,  В  a  r  b  a  г  о  D.,  Notizie  di
esperienze  in  corso  con  apparacchi  a  magneto-
strizione,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  314  (1950).
 4059. 	Sel  man  G.  G.,  Wilkins  М.  H.  F.,
The  Production  of  High  Intensity  Ultrasonics
at  Megacycle  Frequencies,  Journ.  Sci.  Instr.  Phys.
Ind.,  26,  229  (1949).
 4060. 	Sette  D.,  Su  alcuni  effetti  ottici  degli  ultra¬
suoni,  Alta  Frequenza,  17,  267  (1948).
 4061. 	Sette  D.,  L'absorbimento  delle  onde  ultraso¬
nore  nei  liquidi,  Nuovo  Cimento,  6,  1  (1949);
Ric.  Sci.,  19,  52  (1949).
 4062. 	Sette  D.,  Lenti  ultrasonore  di  materie  plastiche,
Nuovo  Cimento,  6,  135  (1949).
 4063. 	Sette  D.,  Sullo  stato  della  formaldeide  nelle
soluzioni  acqua  formaldeide,  Ric.  Sci.,  19,  1180
 (1949).
 4064. 	Sette  D.,  Ultrasonic  Lenses  of  Plastic  Mate¬
rials,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.  21,  375  (1949).
 4065. 	Sette  D.,  Velocita  di  propagazione  degle
 ultrasuoni  nelle  mescolanze  liquide,  Ric.  Sci.,
 19, 	1338 	(1949).
 4066. 	Sette  D.,  Veloicta  di  propagazione  nei  liquidi
puri  e  structura  moleculare,  Ric.  Sci.,  20,  102
 (1950).
 4067. 	Sette  D.,  On  the  Structural  Absorption  of
Ultrasonic  Waves  in  Ethyl  Alcohol,  Phys.  Rev.,
78,  476  (1950).
 4068. 	Sette  D.,  Contributo  sperimentale  alle  misure
del  coefficiente  di  assorbimento  delle  onde  ultra¬
sonore  nei  liquidi,  Nuovo  Cimento,  7,  55  (1950).
 4069. 	Sette 	D.,  Die 	Temperaturabhangigkeit  des
 Stofifaktors  in 	einer 	Formel  fiir  die  Schallgeschwin¬
 digkeit  in  Fliissigkeiten,  Zs.  Naturforsch.,  5a,  170
 (1950).
 4070. 	Sette  D.,  Ultrasonic  Absorption  in  Some  Mix¬
tures  of  an  Unassociated  and  an  Associated  Liquid,
Nature,  166,  114  (1950).
 4071. 	Sette 	D., 	On  the  Ultrasonic  Absorption  in
 Binary  Mixtures  of  Unassociated  Liquids,  Journ.
Chem.  Phys.,  18,  1592  (1950).
 4072. 	Sette 	D., 	On 	the  Structural  Absorption  of
 Ultrasonic  Waves  in  Ethyl  Alcohol,  Phys.  Rev.,
78,  476  (1950).
 4073. 	Sette  D.,  Velocita  degli  ultrasuoni  nei  liquidi
puri  e  struttura  moleculare,  Ric.  Sci.,  20,  102
 (1950).
 4074. 	Sette  De.,  Measurements  of  Ultrasonic  Absorp¬
tion  in  Various  Mixtures  of  Nitrobenzene,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  359  (1951).
 4075. 	Sette  D.,  Risultati  sperimentali  nella  misura
del  coefficiente  di  assorbimento  degli  ultrasuoni
in  alcune  mescolanze  liquide,  Nuovo  Cimento,  7,
Suppl.  2,  318  (1950);  Ric.  Sci.  21,  1999  (1951).
 4076. 	Sette  D.,  Elastic  Relation  and  Structure  of
 Liquids, 	I.  Ultrasonic 	Absorption 	in  Some  Halo-
 genated 	Methylenes, 	Ethanes  and  Ethylenes,
 Journ.  Chem.  Phys.,  19,  1337  (1951).
 4077. 	Sette  D.,  On  the  Elastic  Relaxation  in  Carbon
Disulfide.  The  Temperature  Dependence  of  the
Ultrasonic  Absorption  Coefficient,  Journ.  Chem.
Phys.,  19,  1342  (1951).
 4078. 	Sette 	D.,  On  the 	Ultrasonic 	Absorption  in
 Binary  Mixtures  of  Unassociated  Liquids,  Ric.
Sci.,  21,  2167  (1951).
 4079. 	Sette 	D.,  Elastic 	Relaxation* 	and  Structure
 of  Liquids.  Ultrasonic  Absorption  in  Some  Halo-
genated  Liquids,  Colloquium  over  Ultrasonore
Trillingen,  Brussel,  1951,  Коп.  VI,  Acad.  Weten.
Let.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  S.  153.
 4080*.  S  h  a  S.  N.,  Biologische  Studien  der  Ultraschall¬
wellen.  Die  Immunologische  Wirkung  auf  Formosa-
Kobragift,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  38,  1373
 (1939).
 4081*. 	S  h 	a 	S. 	N., 	Immunologische  Studien  iiber  die
 Ultraschallwirkung  auf  Tetanus-Toxin,  Mitt.  med.
Ges. 	zu  Osaka, 	38,  1771  (1939).
 4082*. 	S  h 	a 	S. 	N., 	Uber  den  Einflufl 	von 	Ultraschall¬
 wellen  auf  Lyssa-Virus,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,
 39, 	315  (1940).
 4083*. 	S  h 	a 	S. 	N., 	Die  Methodik 	der 	Prophylaxe
 der  mit  Ultraschall  behandelten  Lyssa-Vaccine,
Uber  den  Effekt  der  Immunitat  bei  intraarachnoi-,
daler  Impfung,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  39,  793
 (1940).
 4084*.  S  h  a  S.  N.,  Immunologische  Studien  der  En¬
cephalitis  durch  mit  Ultraschallwellen  behandelte
Vaccine,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  39,  807  (1940).

Библиография
 673
 4085*.  S  h  a  S.  N..  Immunologische  Studien  iiber  das
mit  Ultraschall  behandelte  Diphtherietoxin,  Mitt,
med.  Ges.  zu  Osaka,  39,  1763  (1940).
 4086*.  Sha  S.  N.,  О  g  a  t  a  S.  J.,  Uber  den  EnfluB
der  Ultraschallwellen  auf  des  Encephalitis-Virus,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  38,  1491  (1939).
 4087. 	Sheehy  M.  J.,  .Transmission  of  High  Fre¬
quency  Sound  Well  Beneath  the  Ocean  Surface,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  18,  255  (1946).
 4088. 	Sheehy  M.  J.,  Transmission  of  24-kc  Under¬
water  Sound  from  a  Deep  Source,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  22,  24  (1950).
 4089*.  Shinokawa  K.,  EinfluB  der  Ultraschall¬
wellen  auf  Kroten-Metamorphose,  Zs.  Japan,  phy¬
siol.  Ges.,  4,  No.  3  (1939).
 4090. 	Shiou-Chuan  Sun,  Zerstorung  von  Flota-
 tionsschaum  mit  starkem  Hochfrequenzschall,
Mining  Eng., 	865  (1951).
 4091. 	Шрайбер 	Д.  С.,  см. 	[1884].
 4092. 	Shropshire  R.  F.,  Bacterial  Dispersion  by
Sonic  Energy,  Journ.  Bacteriol.,  54,  325  (1947).
 4093. 	Shrosp  hi  re  R.  F.,  Method  of  Accelerating
the  Growth  of  Micro-Organisms,  Amer.  pat.
No.  2578491  (1946).
 4094. 	Жуков  И.  И.,  X  e  н  о  x  М.  А.,  Воздействие
ультразвуковых  колебаний  на  высокомолекуляр¬
ные  соединения,  ДАН  СССР,  68,  333  (1949).
 4095. 	Sibaiya  L.,  Narasimhaiya  R.  L.,
 Ultrasonic  Velocities  in  Solutions,  Journ.  Mys.
Univ.,  1,  133 	(1941).
 4096. 	Siegel  S., 	Quimby 	S. 	L.,  The  Variation
 of  Young’s  Modulus  with  Magnetization  and  Tem¬
perature  in  Nickel,  Phys.  Rev.  (2),  49,  663
 (1936).
 4097. 	Siegel  S.,  Rosin  S.,  The  Variation  of
Young’s  Modulus  with  Magnetization  in  Permalloy,
Phys.  Rev.  (2),  49,  863  (1936).
 4098. 	Siemens-Schuckert-Werke,  Berlin  u.  Erlangen,
 Pfeifenformiges 	Beschallungsgerat  DBP
 Nr.  823357  (1949).
 4099. 	Siemens-Schuckert-Werke,  Berlin  u.  Erlangen,
Altern  von  Weinen,  Spirituosen  und  dgl.,  DBP
Nr.  826744  (1949).
 4100. 	S  i  m  p  s  о  n  F.  W.,  Mason  S.  G.,  The
Treatment  of  Cellulose  Fibers  with  Ultrasonic
Waves,  Pulp  Paper  Mag.  Canada,  51,  70  (1950).
 4101*.  S  i  m  s  с  h  G.,  Ultraschall-Therapie  bei  Pleu-
raergiissen,  Tuberkulosearzt,  6,  95  (1952).
 4102. 	Sinclair  Refining  Co.,  New  York,  Katalysator-
wiedergewinnungdurch  Ultraschall,  Amer.  pat.
No.  2517139  (1947).
 4103. 	Skudrzyk  E.,  l3ie  Theorie  der  inneren  Rei¬
bung  in  Gasen  und  Fliissigkeiten  und  die  Schall¬
absorption,  Acta  Phys.  Austriaca,  2,  148  (1948).
 4104. 	Skudrzyk  E.,  Die  innere  Reibung  und  die
Materialverluste  fester  Korper,  I.  Allgemeine
Theorie,  Osterreich.  Ing.-Arch.,  3,  356  (1949).
 4105. 	Skudrzyk  E.,  Die  Mechanisch-biologische
Wirkung  des  Ultraschalles  auf  Grund  der  Analogie
zwischen  Schall  und  Warme,  Acta  Phys.  Austriaca,
 3, 	56  (1949).
 4106. 	Skudrzyk  E.,  Der  Bau  von  Ultraschallgene-
ratoren,  Elektrotechn.  u.  Maschinenbau,  68,
173,  202  (1951).
 4107. 	Skudrzyk  E.,  Die  Anwendung  des  Ultra¬
schalles  bei  der  Materialpriifung,  Osterreich.  Ing.-
Arch.,  4,  408  (1950).
 4108. 	Skudrzyk  E.,  Die  allgemeine  Theorie  der
Schallsender  und  Schallempfanger,  ihre  Anwendung
 43 	л.  Бергман
 zur  Bestimmung  der  Ersatzschaltbilder  eines
Magnetostriktionsschwingers  und  eines  Ultraschall-
quarzes,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  416  (1950).
 4109. 	S  1  a  ws  k  у  Z.,  de  We  t  t  e  F.  W.,  de  G  r  o-
 o 	t  S.  R.,'  Remarques  sur  le  calcul  des  temps  de
relaxation  moleculaire,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.
 2, 	328  (1950).
 4110. 	S  1  a  у  m  a  k  e  r  F.  H.,  Electroacoustic  Trans¬
ducer,  Amer.  pat.  No.  2567407  (1948).
 4111. 	Slaymaker  F.  H.,  Ultrasonic  Distance-
Measuring  System  Amer.  pat.  No.  2  5  74  596  (194  8).
 4112. 	Slaymaker  F.  H.,  Hawley  M.  F.,
Acoustic  Impedance  Matching  by  Means  of  Screens,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20*,  802  (1948).
 4113. 	S  1  у  h  J.  A.,  В  i  x  b  у  H.  D.,  Ultraschall  in
der  Keramik,  Amer.  ceram.  Soc.  Bull.,  29,  345
 (1950).
 4114. 	Smack  J.  C.,  Ultrasonic  Weld  Inspection,
Welding  Eng.,  34,  May,  17  (1949).
 4115. 	Smekal  A.,  Verfahren  zur  Messung  von  Bruch-
fortpfanzungsgeschwindigkeiten  an  Bruchfla-
chen,  Glastechn.  Ber.,  23,  57  (1950).
 4116. 	S  m  i  t  h-J  о  h  a  n  n  s  e  n  R.,  Some  Experi¬
ments  in  the  Freezing  of  Water,  Science,  108,  652
 (1948).
 4117. 	SmithM.  C.,  Barrett  R.,  Beyer  T.  R.,
Absorption  Measurements  in  Electrolytic  Solutions,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  684  (1950);  23,
71  (1951).
 4118. 	Smith  М.  C.,  Beyer  R.  Т.,  Ultrasonic
Absorption  in  Water  in  the  Temperature  Range
0—80°  C,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  20,  608  (1948).
 4119. 	Smith  R.  H.,  Erdmann  D.  C.,  Immersed
Ultrasonic  Inspection,  Iron  Age,  164,  August,  83
 (1949).
 4120*.  Smolarski  K.,  Der  EinfluB  der  Intensi¬
ty  und  der  Zeit  auf  die  Ultraschall-Reaktion,
Dissertation,  Erlangen,  1951.
 4121.  Snowden  R.  W.,  Sonic  Tests  Spot  Flaws
in  Heavy  Forgings,  Iron  Age,  165,  77,  88  (1950).
 4122*.  S  n  у  1  у  k  М.,  Untersuchungen  zur  Frage  der
biologischen  Wirkung  von  Ultraschall  im  stehen¬
den  Wellenfeld,  Dissertation,  Erlangen,  1949.
 4123. 	S  о  b  u  e  I.  H.,  К  a  w  a  i  H.,  Depolymerizati¬
on  of  Chain  High-Molecula  Compounds,  Chem.
High  Polymers  (Japan),  1,  65  (1944).
 4124. 	S  о  b  u  e  I.  H.,  К  a  w  a  i  H.,  The  Decrease  in
Viscosity  by  Irradation  with  Ultrasonic  Waves  in
Dilute  Viscose  Solutions,  Chem.  High  Polymers
(Japan),  2,  272  (1945).
 4125. 	Soc.  An.  des  Manufactures  des  Glaces  et  Produits
chimiques  de  Saint-Gobain  Chauny  &  Cirey,  Pa¬
ris,  Entfernen  von  an  Metallkorpern,  besoders
an  GieBformen  haftenden  festen  Uberziigen,  DRP
Nr.  827282  (1948).
 4126.  S  о  k  о  1  1  u  A.,  Ultraschallgeschwindigkeit  und
Kompressibilitat  dreier  nicht  idealer  Gemische,
Istanbul  Univ.  Fen.  Fak.  Мес.,  Ser.  A16,  162
 (1951).
 4127. 	Соколов  С. 	Я-, 	Поглощение 	ультразвуко¬
 вых  колебаний  твердыми  телами,  ДАН  СССР,
 59, 	883  (1948).
 4128.  Соколов  С.  Я.,  Ультраакустический  ми¬
кроскоп,  ЖТФ, 	19, 	271  (1949).
 4129. 	Соколов  С.  Я-,  Ультразвуковой  микроскоп,
 ДАН  СССР,  64, 	333 	(1949).
 4130. 	С  о  к  о  л  о  в  С. 	Я-, 	Применение 	ультразвука
 в  технике  и  физике,  Заводск.  лаб.,  56,  114,  118
 (1949).

674
 Библиография
 4153. 	S  p  i  t  z  e  r  F.,  Piezoelektrische  Kristalle,  Fern-
meldetechn.,  Zs.,  3,  190,  234  (1950).
 4154. 	S  p  i  t  z  e  r  F.,  Neuere  synthetische  piezoelektri-
che  Kristalle  in  der  Elektroakustik  und  Hochfre-
quenztechnik,  Arch,  elektr.  Obertrag.,  5,  544  (1951).
 4155. 	S  p  r  i  n  g  e  r  R.,  Beobachtungen  bei  Versuchen
zur  Keimfreimachung  mittels  Ultraschalls,  Angew.
Chem.,  62,  96  (1950).
 4156. 	S  p  г  о  u  1  e  D.  О.,  Some  Industrial  Applications
of  Ultrasonics,  Instrum.  Practice,  3,  No.  12,  73
 (1948).
 4157. 	Sp  roule  D.  О.,  Some  Industrial  Applications
of  Ultrasonics,  Symposion  of  Electronics  in  Re¬
search  and  Industry,  London,  1949,  p.  105.
 4158. 	S  r  e  e,  Adiabatic  Compressibilities  of  Oils  (De¬
termination  from  the  Ultrasonic  Velocities  in
the  Oils),  Journ.  Mysore  Univ.,  2,  95  (1942).
 4159. 	S  r  i  v  a  s  t  a  v  a  A.  М.,  Ultraschall-Untersu-
 chungen  der  elastichen  Konstanten  von  Eisen-
Silikat-Gelen,  Kolloid.  Zs.,  119, 	146 	(1950);
 Journ.  Phys.,  Coll.  Chem.,  55,  1446  (1951).
 4160. 	Sri  vastava  A.  М.,  Ultraschall-Untersu-
chungen  von  Gelen,  Zs.  f.  Physik,  128,  614  (1950);
Kolloid.  Zs.,  119,  73  (1950).
 4161. 	S  p  i  v  a  s  t  a  v  a  A.  М.,  Determination  of  Elas¬
tic  Constants  of  Gels  by  Ultrasonic  Method,  Proc.
Nat.  Acad.  Sci.  India,  18,  51  (1949).
 4162. 	S  r  i  v  a  s  t  a  v  a  A.  М.,  Ultrasonic  Studies  of
Weimarn  Gels,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,
553  (1951).
 4163. 	Srivastava  A.  М.,  Ultrasonic  Studies  of
Gels,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  232  (1951).
 4164. 	Srivastava  A.  М.,  Elastic  Constants  of
Gelatinous  Substances,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,
73,  489  (1951).
 4165. 	Srivastava  A.  М.,  Etudes  ultrasoniques
de  gels,  Compt.*  Rend.,  231,  1123  (1950).
 4165a.  Srivastava  M.  A.’.  Prakash  S.,
M  e  h  r  a  V.,  Ultrasonic  Studies  of  Thorium
Phosphate  Jellies  at  Different  Temperatures,
Journ.  Phys.  Colloid,  Chem.,  55,  1413  (1951).
 4166. 	Соколов  С.  Я*,  Ультразвук  и  его  приме¬
нение,  ЖТФ,  21,  927  (1951).
 4167. 	Stahl  Ph.  D.,  Ultrasonics  in  the  Loran  Trainer,
Audio  Eng.,  35,  13,  49  (1951).
 4168. 	Stanford  E.  G.,  A  Contribution  on  the
Velocity  of  Longitudinal  Elastic  Vibrations  in
Cylindrical  Rods  and  on  the  Relationship  Between
Young’s  Modulus  and  Temperature  for  Aluminium,
Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  332  (1950).
 4169. 	Standford  E.  G.,  The  Use  of  Ultrasonics,
in  the  Aluminium  Industry,  for  the  Detection  of
Defects,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  446  (1950).
 4170. 	Stanley  H.  O.,  Killing  Bacterie  With  Ultra¬
sonic  Waves  Explores  at  Illinois,  Amer.  Mil.
Rev.,  11,  42,  (1949).
 4171. 	S  t  e  i  n  k  a  m  p  Q.  J.  R.,  Untersuchungen  iiber
die  Magnetostriktion  bei  Frequenzen  zwischen
 80 	und  400  kHz,  Dissertation,  Т.  H.  Braunschweig,
1947.
 4172. 	Степанов  П.  E.,  Релаксационное  погло¬
щение  упругих  колебаний  в  В-латуни  вблизи
точки  Кюри,  ДАН  СССР,  74,  217  (1950).
 4173. 	Stewart  Е.  S.,  Stewart  J.  L.,  Disper¬
sion  in  the  Ultrasonic  Absorption  and  Reflection
Coefficients  in  Hydrogen  and  Deuterium,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  683  (1950).
 4174. 	Stewart  E.  S.,  Stewart  J.  L.,  Rota¬
tional  Dispersion  in  the  Velosity,  Attenuation
 4131. 	С  о  к  о  л  о  в  С.  Я.,  Современные  проблемы
применения  ультразвука,  Усп.  физич.  наук,
40,  3  (1950).
 4132. 	С  о  к  о  л  о  в  С.  Я-»  Поглощение  ультразвуко¬
вых  волн  монокристаллами,  ДАН  СССР,  64,  503
 (1949);  ЖЭТФ,  19,  274  (1949).
 4133. 	С  о  к  о  л  о  в  В.  С.,  Ультразвуковой  дефекто¬
скоп,  Электрические  станции,  12,  21 	(1950);
 Электротехника,  5,  270  (1951).
 4134. 	Соколове  ки.й  В.  В.,  Распространение
упруго-вязко-пластических  волн  в  стержнях,
ДАН  СССР,  60,  775  (1948).
 4135. 	Соколовский  В.  В.,  Распространение
цилиндрических  волн  сдвига  в  упруго-вязко-
пластической  среде,  ДАН  СССР,  60,  1325  (1948).
 4136. 	С  о  л  о  в  ь  е  в  Б.  М.,  Быкова  О.  В.,
Авторское  свидетельаво  №  66824  (1946).
 4137*.  Sonnenschein  V.,  Ein  Beitrag  zur  Frage:
«Exakt  dosierie  oder  gezielte  Beschallung?»,
Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  3,  77  (1951).
 4138*.  Sonnenschein  V.,  Zinn  W.,  Die
Ultraschallbehandlung  des  intervertebralen  Band-
scheibenprolapses,  Schweiz,  med.  Wschr.,  80,
1283  (1950).
 4139*.  Sonnenschein  V.,  Zinn  W.,  Die
Ultraschallbehandlung  des  intervertebralen  Band-
scheibenprolapses,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
679  (1950).
 4140. 	South-Manchurian  Railway  Co.,  Halogen  Com¬
pounds  from  Vinylacetylene,  Japan,  pat.  No.  158294
(1943).
 4141. 	S  p  echt  W.,  Ultraschallreaktionen  in  Spiri-
tuosen,  Angew.  Chem.,  62,  465  (1950).
 4142. 	S  p  e  с  h  t  W.,  Ultraschallreaktionen  in  Spiri-
tuosen,  Mitteilungsblatt  der  GDCh-Fachgruppe
Lebensmittelchemie,  56  (1950).
 4143. 	Specht  W.,  Alterung  und  Veredlung  von  Spiri-
tuosen  durch  Ultraschall,  Alkohol-Ind.,  4,  87(1950).
 4144. 	S  p  e  с  h  t  W.,  Bitterstoff  durch  Ultraschall,  ein
Verfahren  zur  rationellen  Hopfung  des  Bieres,
Brauwelt,  91,  200  (1951).
 4145. 	S  p  e  с  h  t  W.,  Zur  Extraktion  von  Hopfenbitter-
stoffen  durch  Ultraschall,  Ultrakust-Mitteilungen,
Nr.  2  (1951);  Zs.  Lebensmittel-Unters.  u.  Forsch.,
94,  157  (1952).
 4146. 	S  p  e  с  h  t  W.,  Hopfenausnutzung  durch  Ultra¬
schall,  Brauerei,  5,  239  (1951).
 4147. 	S  p  e  с  h  t  W.,  Ultraschallreaktionen  in  Spiri-
tuosen  (Versuche  im  technischen  Maflstab),  Nuovo
Cimento,  7,  Suppl.  2,  435  (1950).
 4148. 	Specht  W.,_Riihlicke  K.,  Haggen-
miller  S.,  Uber  biologisch-chemische  Veran-
derungen  im  Blut  durch  Ultraschall,  Grenz-
gebiete  der  Medizin,  2,  391  (1949).
 4149*.  Specht  W.,  R  u  h  1  i  с  k  e  К.,  H  a  g  g  e  n-
miller  S.,  Ein  Beitrag  zur  Frage  der  biolo-
gisch-chemischen  Veranderungen  im  Blut  durch
Ultraschall,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  4,
67  (1951).
 4150. 	Specht  W.,  Ruess  F.,  Ober  den  Stand  der
Erkenntnisse  und  die  Probleme  bei  der  Ultraschall-
anwendung  in  der  Brau-Industrie,  Ultraschall  in
der  Medizin,  5,  8,  (1952).
 4151. 	Spence  R.  D.,  A  note  on  the  Kirchhoff  Appro¬
ximation  in  Diffraction  Theory,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  21,  98  (1949).
 4152. 	Speyer  K-,  Die  Bedeutung  des  Ultraschalls
fiir  die  Emulsionstechnik,  Seifen-Ole-Fette-Wachse,
78,  7  (1952);  Chem-techn.  Ind.,  48,  153  (1952).

Библиография
 675
 and  Reflection  of  Ultrasonic  Waves  in  Hydrogen
and  Deuterium,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,
194  (1952).
 4175. 	Stewart 	J. 	L., 	Stewart 	E. 	S., 	Rota¬
 tional  Dispersion  of  Ultrasonics  in  Deuterium  and
Hydrogen,  Bull.  Amer.  Phys.  Soc.,  24,  90  (1949);
Phys.  Rev.,  76,  464  (1949).
 4176. 	Stewart 	J. 	L., 	Stewart 	E. 	S., 	Ultra¬
 sonic  Interferometry  or  Low  Acoustic  Impedance,
Phys.  Rev.,  77,  143  (1950).
 4177. 	Stewart 	J. 	L., 	Stewart 	E. 	S., 	Ultra¬
 sonic  Interferometry  for  Highly  Dissipative  Media,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  683  (1950).
 4178. 	Stewart  J.  L.,  Stewart  E.  S.,  Re¬
cording  Ultrasonic  Interferometer  and  Its  Align¬
ment,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  22  (1952).
 4179. 	Stockes 	C. 	A., 	Sonic  Agglomeration 	of  Car¬
 bon  Black  Aerosols,  Chem.  Eng.  Progr.,  46,  423
 (1950).
 4180*.  S  t  о  1  z  A.,  Erfahrungen  mit  der  Ultraschall-
Therapie,  Pro  Medico,  18,  261  (1948).
 4181*.  S  t  о  1  z  A.,  Erfahrungen  bei  der  Ultraschall¬
behandlung  bei  Magen-  und  Zwolffingerdarmge-
schwtiren,  Strahlentherapie,  79,  641  (1949).
 4182*.  Stolz  A.,  Seydl  G.,  Blutveranderungen
unter  Ultraschall,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(KongreBbericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,
1949),  S. 	186.
 4183*.  S 	t 	r  e  i 	b 	1 	G., 	Ultraschalltherapie, 	Eine  Zwi-
 schenbilanz,  Deutsche,  med.  Wschr.,  75, 	584
 (1950).
 4184*.  S  t  r  e  i  b  1  F.,  Zur  Dosierungsfrage  bei  der
Ultraschalltherapie,  Med.  Mschr.,  4,  413  (1950).
 4185*.  S 	t 	r  e  i 	b 	1 	Fr., 	Der  heutige  Stand 	der  Ultra¬
 schalltherapie,  Ars  Medici,  40,  297  (1950).
 4186*.  S 	t 	r  e  i 	b 	1 	F., 	Uber  die  Moglichkeit,  Inhala-
 tionsnebel  durch  Ultraschall  zu  erzeugen,  Der
Ultraschall  in  der  Medizin  (KongreBbericht  der
Erlanger  Ultraschalltagung,  1949)  S.  103.
 4187*.  S  t  r  e  i  b  1  F.,  Die  Er-zeugung  von  Aerosolen
durch  Ultraschall  und  ihre  Verwendbarkeit  fiir
Inhalationstheorie,  Zs.  phys.  Therap.,  3, 	132
 (1950).
 4188*.  Stuart 	W.  S., 	An  Ultrasonic 	Wave 	Gene¬
rator  for  Biological 	Research,  Proc. 	Leeds 	Phil.
 Lit.  Soc., 	5,  183  (1948).
 4189. 	S  t  ii  s  s  i 	F.,  Uber 	die  Moglichkeit 	zerstorungs-
 freier  Werkstoffpriifung  mittels  Ultraschallabbil-
dung,  Schweiz.  Bauztg,  67,  85  (1949).
 4190*.  Stuhlfauth  K.,  Schadliche  Wirkungen
de  Ultraschalls  auf  den  Kreislauf,  Med.  Klinik,
44,  1403  (1949).  ’
 4191*.  Stuhlfauth  K-,  Ultraschallwirkungen
am  menschlichen  Plasma-EiweiB,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin  (KongreBbericht  der  Erlanger
Ultraschalltagung,  1949),  S.  189.
 4192*.  Stuhlfauth  K.,  Wirkungen  des  Ultra¬
schalls  am  GefaBsystem,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin  (KongreBbericht  der  Erlanger  Ultraschall¬
tagung,  1949),  S.  317.
 4193*.  Stuhlfauth  K-,  Bilirubinbestimmung  im
Serum  nach  Ultraschalleinwirkung,  Munch,  med.
Wschr.,  92,  115  (1950).
 4194*.  Stuhlfauth  K-,  Die  Ultraschall-Therapie
innerer  Erkrankungen,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  2,  45  (1950).
 4195*.  Stuhlfauth  K.,  Vegetative  Wirkungen
des  Ultraschalls  auf  innere  Organe,  Nuovo  Cimento,
7,  Suppl.,  2,  687  (1950).
 4196*.  Stuhlfauth  K.,  Reflektorische  Wirkungen
des  Ultraschalls  auf  die  Pneumothoraxlunge,
Verhdl.  Deutsche  Ges.  innere  Medizin  56.  Kon¬
greBbericht.,  231  (1950);  Deutsche  med.  Wschr.,
 76, 	537  (1951).
 4197*.  Stuhlfauth  K-,  W  u  t  t  g  e  К.  H.,
Beitrag  zur  Klarung  des  Wirkungsmechanismus
des  Ultraschalls  am  menschlichen  Gewebe,  Klin.
Wschr.,  27,  662  (1949);  28,  71  (1950).
 4198. 	Sussmann  H.,  E  h  r  1  i  с  h  S.  L.,  Evalu¬
ation  of  the  Magnetostrictive  Properties  of  Hiperco,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  499  (1950).
 4199. 	Sutra  R.,  Action  des  ultrasons  sur  l’amidon,
Compt.  Rend.,  232,  1490  (1951).
 4200. 	Suzuki 	М.,  EinfluB  von  Ultraschallwellen
 auf  Reissprossen,  Zs.  japan  physiol.  Ges.,  1,
No.  6  (1936);  3,  No.  9  (1938).
 4201. 	Suzuki 	М.,  EinfluB 	von  Ultraschall  auf
 Reissprossen  und  Entwicklung  des  Sprossenteils,
Kokumin  Igaku,  .16,  142  (1939).
 4202*.  Suzuki  М.,  Ober  den  EinfluB  der  Ultraschall¬
wellen  auf 	die 	Bakterien, 	Mitt.  med.  Ges.  zu
 Osaka,  41, 	826 	(1942);  42, 	474,  1468  (1943).
 4203*.  Suzuki  М.,  Kanazawa  S.,  Uber  die
Reizbarkeit  von  Muskelnerven  durch  Ultraschall,
Zs.  Japan  physiol.  Ges.,  2,  No.  2  (1937).
 4204*.  Suzuki  M.  et  al.,  Uber  den  EinfluB  von.
Ultraschall  auf  die  Hautflora,  Mitt.  med.  Ges.
zu  Osaka,  40,  44,  339  „(1941).
 4205*.  Suzuki  M.  et  al.,  Ober  den  EinfluB  der  Ultra¬
schallwellen  auf  Tuberkelbazillen,  Mitt.  med.
Ges.  zu  Osaka,  40,  1078  (1941).
 4206*..  Suzuki  M.  et  al.,  Ober  den  EinfluB  der
Ultraschallwellen  auf  die  intrakutane  Sterilisa¬
tion,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  40,  1352  (1941).
 4207*.  Suzuki  М.,  N  a  m  i  к  a  w  a  K.,  Unter-
suchung  des  Blutes  einer  mit  Ultraschall  behandel-
ten  Ratte  ,  Zs.  Japan  physiol.  Ges.  1,  No.  6  (1936).
 4208. 	S  w  a  n  s  о  n  G.  W.,  Jr.,  T  h  о  m  s  о  n  W.  Т.,
The  Design  of  Resonant  Quartz-Crystal  Ultraso¬
nic  Transducers  for  Research  Purposes,  Journ.
Appl.  Mechn.,  17,  427  (1950).
 4209. 	Swift  J.  H.,  Richardson  J.  R.,  In¬
 ternal  Fraction  of  Zinc  Single  Crystals,  Journ.
Appl.  Phys.,  18,  417  (1947). 	.
 4210. 	T  a  d  d  e  i  М.,  A  Method  of  Ultrasonic  Explora¬
tion,  Ann.  Inst.  Univ.  Nav.,  14/15,  133  (1947).
 4211*.  Tahara,  Yamamoto  Y.,  Ober  der
EinfluB  der  intrasubarachnoidealen  Injektion
des  mit  Ultraschall  behandelten  Vaccins  des
Encephalitis  auf  Endothelzellen  der  Pia  mater,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42,  107  (1943).
 4212*.  T  a  к  a  g  i  K.,  Beitrag  zur  Kenntnis  des  Diph-
theriotoxins,  Ober  den  EinfluB  des  Ultraschalls  auf
Diphtherie-Antitoxinserum,  Mitt.  Med.  Ges.  zu
Osaka,  36,  487  (1937).
 4214*.  T  a  к  a  s  h  i  m  a  R.,  F  u  j  i  i  Y.,  I  f  u  к  u  S.,
Ober  den  EinfluB  von  Ultraschall  auf  die  auBer-
lichen  Entwicklungen  von  Krotenlarven,  Mitt,
med.  Ges.  zu  Osaka,  42,  1069  (1943).
 4215*.  T  a  к  a  s  u  A.,  S  h  a  S.  N.,  Ober  den  EinfluB
der  subarachnoidealen  Injektion  des  mit  Ultra¬
schall  behandelten  Lyssa-Vaccin  auf  Liquor  cerebro-
spinalis  und  die  Endothelien  der  weichen  Hirnhaut
des  Kaninchens,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  39,
1407  (1940).
 4216*.  T  а  к  e  n  a  к  a  S.,  Ober  den  EinfluB  der  Ultra¬
schallwellen  auf  das  Tetanus-Toxin,  Mitt.  med.
Ges.  zu  Osaka,  42,  1831  (1943).

676
 Библиография
 4217. 	Т  а  к  е  п  а  к  a  S.,  Ober  den  EinfluB  des  Ultra¬
schalls  auf  das  Habu-Schlangengift,  Mitt.  med.
Ges.  zu  Osaka,  43,  144  (1944).
 4218. 	T  а  к  e  n  a  к  a  S.,  T  a  h  a  r  a,  Ober  den  Ein¬
fluB  der  subarachnoidealen  Injektion  des  mit
Ultraschall  behandelten  Polyomelitis-Vaccins  au
die  Endothelien  der  weichen  Hirnhaut,  Mitt.  med.
Ges.  zu  Osaka,  41,  1185  (1942).
 4219. 	T  a 	к  e 	s 	a  d  a  Y., 	A 	Magnetostriction 	Vibrator
 of  Al-Fe  Alloy,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,
290  (1950).
 4220. 	T  a 	к  e 	s 	a  d  a  Y., 	On  the  Magnetostriction  Vi¬
 brator  as  a  Source  of  Supersonics,  Journ.  Phys.
Soc.  Japan,  5,  197  (1950).
 4221. 	Takesada  Y.,  On  the  Absorption  of  High
 Power  Sound  Waves,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 22, 	515 	(1950).
 4222. 	Takeuchi  R.,  The  Directional  Characteri¬
stics  of  Conical  Reflectors,  Mem.  Res.  Inst.  Acoust.
Soc.  Osaka,  1,  33  (1950).
 4223. 	Tamarkin  P.,  Scattering  of  Ultrasonic
Waves  in  Water  by  Cylindrical  Liquid  Filled
Obstacles,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  465
 (1949).
 4224. 	Tamarkin  P.,  Scattering  of  an  Underwater
Ultrasonic  Beam  from  Liquid  Cylindrical  Obstac¬
les,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  612  (1949).
 4225. 	Tamarkin  P.,  Boyer  G.  L.,  Beyer
 R. 	Т., 	Experimental 	Determination  of 	Acoustic
 Wave  Fronts,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  686
 (1950); 	23,  7  (1951).
 4226. 	T  a  m  m  K.,  Schallabsorptionsmessungen  in
Wasser  und  wasserigen  Salzlosungen  im  Frequenz
bereich  um  100  kHz  mit  Hilfe  eines  Nachhallver-
fahrens,  Angew.  Chem.,  62,  582  (1950).
 4227. 	T  a  m  m  K-,  Measurements  of  Ultrasonic  Absorp¬
tion  in  Water  and  Aqueous  Solutions  of  Electro¬
lytes,  Colloquium  over  Ultrasonore  Trillingen,
Brussell,  1951,  Коп.  VI,  Acad.  Weter.  Let.  Sch.
Kunst.  Belgie,  1951,  S.  214.
 4227a.  T  a  m  m  K-,  Schallabsorptionsmessungen  in
Wasser  und  wasserigen  Elektrolytlosungen  im
Frequenzbereich  5  kHz  bis  1  MHz,  Nachr.  Gottin-
ger  Akad.  Wiss.  Math.  Phvs.  Kl.  Abt.  Ila,  81
(1952).
 4228. 	Та  mm  K.,  Kurtze  G.,  Absorption  of
Sound  in  Aqueous  Solutions  of  Electrolytes,  Nature,
168,  346  (1951).
 4229. 	Tanaka  S.,  Measurement  of  the  Thickness
of  Metal  Plate  by  Ultrasonic  Harmonic  Method,
 I. 	On  the  Condition  of  the  Thickness  Resonance,
Sci.  Rep.  Res.  Inst.  Tokio  Univ.  (A),  2,  917  (1950).
 4230. 	Tanaka  S.,  Measurement  of  the  Thickness  of
Metal  Plate  by  Ultrasonic  Harmonic  Method,  II.
Electronic  Operation  and  Results  of  a  Field  In¬
spection,  Sci.  Rep.  Res.  Inst.  Tokio  Univ.  (A).
3,  201  (1951).
 4231. 	Тартаковский  Б.  Д.,  Сферическая  абер¬
рации  звуковых  линз,  ДАН  СССР,  69,  29  (1949).
 4232. 	Т  а  р  т  а  к  о  в  с  к  и  ii  Б.  Д.,  Эксперименталь¬
ное  исследование  в  фокусе  звуковых  линз,  ДАН
СССР,  78,  1119  (1951).
 4233*.  Tarumi  М.,  Studien  iiber  den  EinfluB  der
Ultraschallwellen  auf  den  feineren  Bau  der  Bakte-
rien  (Mikrokorperchen,  BakteriengeiBel  und  Bakte-
rienkapsel),  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  36,  1453,
1457,  1461  (1937).
 4234*.  Tatsumi  М.,  Kambayashi  H.,Oga¬
ta  S.  J.,  Y  о  s  h  i  d  а  К.*  Ober  den  EinfluB
 der  Ultraschallwellen  auf  das  Impfsarkom  der
Ratte,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  36,  No.  11  (1937).
 4235*.  Tatsumi 	М., 	Konishi 	K-, 	Ober  den
 EinfluB  des  Ultraschalls  auf  Milchkiigelchen,  Zs.
Kinderheilkunde  (Japan),  43,  2301  (1937).
 4236*.  Tatsumi  М.,  О  g  a  t  a  S.  J.,  Kambaya¬
shi  H.,  MatsuzakiJ.,  Yoshida  K.,
Ober  den  EinfluB  des  Ultraschalls  auf  das  Hy-
pophysenvorderiappenhormon  in  dem'  Schwan-
gerschaftsharn,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  37,
2301  (1938).
 4237*.  Tatsumi 	М., 	Ogata  S. 	J., 	Matsu-
 zaki  J.,  Yoshida  K-,  Kambaya¬
shi  H.,  Ober  den  EinfluB  der  Ultraschallwellen
auf  Formosa-Kobragift,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,
 37, 	1361  (1938).
 4238.  Tatsumi  М.,  Ogata  S.  J.,  Yoshida
K-,  Kambayashi  H.,  Ober  den  EinfluB
der  Ultraschallwellen  auf  das  Vaccine-Virus.  Mitt,
med.  Ges.  zu  Osaka,  36,  1607  (1937).
 4239*.  Tatsumi  М.,  Y  о  s  h  i  da  K-,  Kambaya¬
shi  H.,  Ogata  S.,  Ober  den  EinfluB  der
Ultraschallwellen  auf  das  Poliomyelitis-Virus,
Zs.  Kinderheilkunde  (Japan),  44,  1199  (1938).
 4240*.  Tatsumi 	М., 	Yoshida 	K-, 	Ogata
 5. 	J.,  Kambayashi  H.,  Uber  den  EinfluB
von  Ultraschallwellen  auf  Keuchhustenbazillen
und  Keuchhustentoxin,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,
44,  719  (1945).
 4241. 	Teichner  St.,  Pernoux  E.,  Fractionne-
ment  aux  ultrasons  d’un  Kieselguhr  Servant  de
support  des  catalyseurs  Fischer,  Compt.  Rend.,
 230, 	1063  (1950).  ‘
 4242. 	Телеснин  H.  JL,  Красильников
В.  А.,  Ультразвуковой  интерферометр  с  бегу¬
щей  волной,  ДАН  СССР,  72,  1037  (1950).
 4243. 	Т  е  m  р  е  г  1  е  у  Н.  N.  V.,  Velocity  of  Propa¬
gation  of  Second  Sound  at  Very  Low  Temperatures,
Colloquium  over  Ultrasonore  Trillingen,  Brus¬
sel,  1951,  Коп.  VI.  Acad.  Weten.  Let.  Sch.  Kunst.
Belgie,  1951,  S.  264.
 4244. 	Tetzner  K.,  Elektronik  an  Bord  und  an  der
Kuste,  Die  Fischlupe  der  Elac  Kiel,  Funktechnik,
 6, 	60  (1951).
 4245. 	Thaler  W.  J.,  Ultrasonic  Relaxation  Pheno¬
mena  in  Oxygen  in  the  Range  from  One  to  One
Hundred  Megacycles  per  Atmosphere,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  627  (1951).
 4246. 	Thaler  W.  J.,  Absorption  and  Dispersion
of  Sound  in  Oxygen  as  a  Function  of  the  Frequency-
pressure  Ratio,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,
15  (1952).
 4247. 	Thaler  J.,  FitzpatrickJ.  A.,Chang
L.,  Velocity  of  Sound  at  Ultrasonic  Frequencies
by  Soark  Photography,  Amer.  Journ.  Phys.,  18,
393  (1950).
 4248*.  T  h  e  i  1  e  r  L.,  Ober  den  EinfluB  der  Frequenz
und  die  Temperatur  auf  die  biologische  Wirkung
des  Ultraschalls,  Dissertation,  Erlangen,  1952.
 4249*.  Theismann  H.,  Beitrag  zur  Frage  der
biologischen  Wirkung  des  Ultraschalls,  Strahlen¬
therapie,  79,  559  (1949).
 4250*.  Theismann  H.,  Der  Ultraschall  und  seine
Anwendung,  Zs.  f.  Hautkrankheiten,  8,  91  (1950).
 4251*.  Theismann  H.,  Zur  Ultraschalltherapie,
Hautarzt,  12,  529  (1950).
 4252*.  Theismann  H.,  Pfander  F.,  Ober
die  Durchlassigkeit  des  Knochens  fur  Ultraschall,
Strahlentherapie,  80,  607  (1949).

Библиография
 677
 4253*.  Theismann  Н.,  Wallhauser  К.  Н.,
Elektronenmikroskopische  Untersuchungen  an  be-
schallten  Bakterien,  Naturwiss.,  37,  185  (1950).
 4254.  T  h  i  e  d  e  H.,  Ultraschallgerate  fiir  therapeuti-
sche  Anwendungen,  Elektrotechnik,  4,  219
 (1950).
 4255.  T  h  i  e  d  e  H.,  Ober  die  Biindelung  von  Ultra-
schallstrahlern  fiir  therapeutische  Zwecke,  Strah¬
lentherapie,  82,  301  (1950).
 4256*.  T  h  i  e  d  e  H.,  Ultraschall-Therapiegerate  «Super¬
sonic»  und  «Supersonic  II»,  Med.  Techn.,  4,  22  (1950).
 4257. 	T  h  i  e  d  e  H.,  Magnetostriktive  Ultraschall-
Gerate,  Funk  u.  Ton.,  5,  32  (1951).
 4258. 	T  h  i  e  d  e  H.,  Ultraschall  und  seine  Anwendun¬
gen  in  der  Technik,  Erzmetall,  4,  212  (1951).
 4259*.  T  h  i  e  d  e  H.,  Das  Schallfeld  eines  medizini-
schen  175  kHz-Ultraschallschwingers  im  Wasser,
Ultraschall  in  der  Medizin,  5,  29  (1952).
 4260*.  Thiele  W.  H.,  Uber  die  Einwirkung  der
Ultraschallwellen  auf  die  Funktion  der  Ovarien,
Zs.  f.  Geburtshilfe  u.  Frauenheilkunde,  9,  691
 (1949).
 4261*.  Thiele  W.  H.,  Fertilitatsstorungen  nach
Ultraschallwelleneinwirkung  auf  das  weibliche
Genitale  (Tierversuche),  Strahlentherapie,  83,  531
 (1951).
 4262*.  Thiele  W.  H.,  Uber  die  Beeinflussung  weib-
licher  Genitalfunktionen  durch  Ultraschallwellen,
Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  4,  49  (1951).
 4263*.  Thiele  W.  H.,  Ultraschallwellen  und  Schwan-
gerschaft,  Geburtshilfe  u.  Frauenheilkunde,  11,
449  (1951).
 4264*.  Thiermann  E.,  Zur  Ultraschallbehandlung
der  chronischen  unspezifischen  Prostatitis,  Deutsch.
med.  Wschr.,  74,  1180  (1949).
 4265.  T  h  i  e  s  s  e  n  G.  J.,  Leslie  J.  R.,  Simp¬
son  F.  W.,  Absorption  Measurements  of  Sound
in  Sea  Water,  Canad.  Journ.  Res.  (A)26,  306
 (1948).
 4266*.  Thoenies  H.,  Erfahrungen  mit  der  Ultra¬
schalltherapie,  Deutsch.  Gesundheitswesen,  6,
515  (1951).
 4267. 	Thomas  F.  W.,  Simon  E.,  Soldering
Aluminium  Alloys,  Electronics,  21,  No.  6,  90
 (1948).
 4268. 	Thompson  D.,  Ultrasonics.  A  New  Che¬
mical  Engineering  Tool,  Chem.  Eng.  Prog.,  46,
3  (1950).
 4269. 	Thompson  D.,  Ultrasonic  Coagulation  of
Phosphate  Taillings,  Bull.  Virginia  Polytechn.
Inst.  Eng.  Exp.  Station.  Ser.  No.  75,  77  (1950).
 4270*.  Thompson  E.  J.,  Electronics  in  Medicine,
XI.  Ultrasonic  Waves  Destroy  Bacteria  and  Help
Cancer  Suffers,  Radio  Electonics,  20,  28  (1949).
 4271. 	Thompson  W.  Т.,  Transmission  of  Elastic
Waves  Through  a  Stratified  Solid  Medium,  Journ.
Appl.  Phys.,  21,  89,  (1950).
 4272. 	Thomson  W.  Т.,  The  Equivalent  Circuit  for
the  Transmission  of  Plane  Elastic  Waves  Through
a  Plate  at  Oblique  Incidence,  Journ.  Appl.  Phys.,
 21, 	1215  (1950).
 4273. 	Timm  C.,  Aus  der  Sinneswelt  der  Fledermause,
Umschau,  50,  204  (1950).
 4274. 	Timm  C.,  Kann  auch  der  Mensch  Ultraschall-
horen?  Umschau,  51,  437  (1951).
 4275. 	Timm  C.,  Schaller  F.  Uber  das  Hor-
vermogen  der  Nachtschmetterlinge,  Der  Ultra¬
schall  in  der  Medizin  (KongreBbericht  der  Erlanger
Ultraschalltagung,  1949),  S.  86.
 4276. 	Titz  J.,  Ergebnisse  der  Ultraschallbehandlung,
Med.  Klinik,  44,  1021  (1949).
 4277. 	T  о  1  a  ns  к  у  S.,  The  Oscillations  of  Quartz
Crystals  as  Revealed  by  Multiple-Beam  Interfe¬
rometry,  Journ.  de  phys.  et  rad.,  11,  438  (1950).
 4278. 	Tolansky  S.,  Bardsley  W.,  Appli¬
cation  of  Multiple-Beam  Interferometry  to  the
Study  of  Oscillating  Quartz  Plates,  Nature,  161,
925  (1948);  Proc.  Phys.  Soc.  B€4,  224,  375  (1951).
 4279. 	Tomberg  V.,  A  propos  de  Putilisation  prac-
tique  des  ultrasons,  Acta  Physiother.  et  Rheuma¬
tol.  Belgica,  5,  120  (1950).
 4280. 	Tomberg  V.,  Influence  des  agents  physiques
(rayons  ultraviolets,  ondes  courtes  et  ultrasons)
sur  la  germination  et  la  croissance  radiculaire
du  cresson  alenois,  Arch.  Internat.  Physiol.,
58,  205  (1950).
 4281. 	Tomberg  V.,  A  propos  de  la  dosimetrie  des
champs  ultra-sonores,  Journ.  Radiol,  et  Electrol.
32,  362  (1951).
 4282*.  Tomberg  V.,  Les  problernes  physiques  sou-
leves  par  Tapplication  therapeutique  des  ultra-
sons,  Journ.  Radiol,  et  Electrol.,  32,  358  (1951).
 4283. 	Tomberg  V.,  Effects  of  Ultrasonic  Irradia¬
tion  on  the  Coagulation  of  Cellulose  Solutions
(Viscose),  Nature,  168,  292  (1951).
 4284. 	Torisglieri  W.,  SulTimpiego  degli  ultra¬
suoni  in  ginecologia,  Quaderni  Clin.  Ost.  Ginec.,
5,  279  (1950).
 4285.  Tournier  М.,  Piezoelectro  crystals,  Fr.
pat.  No.  935743  (1948).
 4286*.  T  r  i  v  e  1  1  i  L.,  L'ultrasonoterapia  nelle  ar-
trosi,  Arch.  Ortopedia,  63,  164  (1950).
 4287. 	T  г  o  g  e  r  G.,  Anwendung  von  Ultraschall  auf
dem  Lackgebiet,  Fette  u.  Seifen,  52,  115  (1950).
 4288. 	Troescher,  Entemmaillierung  von  GefaBen,
Werkstatt  u.  Betrieb,  82,  400  (1949).
 4289. 	T  г  о  s  t  A.,  Detecting  Flaws  with  Supersonic
Waves,  Sheet  Metal  Industr.,  225  (1944).
 4290. 	Trott  W.  J.,  D  a  r  n  e  r  C.  L.,  The  Measure¬
ment  of  the  Acoustic  Properties  of  Sound  Absor¬
bent  Panels  at  High  Hydrostatic  Pressures,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  681  (1950).
 4291. 	Trout  G.  C.,  Lee  A.  J.,  Richardson
 I. 	D.,  Harden  Jones  F.  R.,  Recent
Echo  Sounder  Studies,  Nature,  170,  71  (1952).
 4292. 	Truesdell  C.,  Nonlinear  Absorption  and
Dispersion  of  Plane  Ultrasonic  Waves  in  Pure  Li¬
quids,  Journ.  Wash.  Acad.  Sci.,  42,  33  (1952).
 4293*.  Tschannen  F.,  Sonnenschein  V.,
Die  Ultraschallbehandlung  der  Artrosen  und  die-
sen  verwandte  Zustande  in  neuralpathologischer
Betrachtung,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  696
 (1950);  Schweiz,  med  Rdsch.,  34,  743  (1950).
 4294. 	Tscher  ni  a  M.  P.,  Observations  d'oceano-
graphie  biologiques  faites  par  Г  avis  Commandant
Charcot  pendant  la  campagne  1948/49  Etudes  de
la  <deep  scattering  layer»,  Bull,  d'information
du  Comite  Central  d'oceanographie,  Nr.  1  (1949);
Nr.  1,  2  (1951).
 4295. 	Tsien  H.,  Schamberg  R.,  Propagation
of  Plane  Sound  Waves  in  Parefied  Gases,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  18,  334  (1946).
 4296. 	Цветков  В.  H.,  Эскин  В.  Е.,  Акусти¬
ческое  двойное  лучепреломление  и  время  релак¬
сации  жидкостей,  >ЬЭТФ,  18,  614  (1948).
 4297. 	Цветков  В.,  Маринин  В.,  Компенсаци¬
онный  метод  измерения  акустического  лучепре¬
ломления  жидкостей,  ДАН  СССР,  63,  653  (1948).

678
 Библиография
 ,4298.  Цветков  В.  Н.,  Маринин  В.,  Об  од¬
ном  оптическом  методе  измерения  скорости  уль¬
тразвука,  ДАН  СССР,  68,  49  (1949).
 4299.  Т  и  г  п  е  г  С. 	F.,  Galkowski  Т.  Т.,
Radle  W.  F.,  Vanhoek  A.,  Kornbil-
dung  durch  Ultrabeschallung,  Int.  Sugar  Journ.,
52,  298  (1950).
 4300. 	T  u  r  n  e  r  C.  F.,  van  Hook  A.,  The  Effect
of  Ultrasonic  Irradiation  on  the  Formation  of
Colloidal  Sulphur  and  Ice,  Journ.  Colloid.  Sci.,
5,  315  (1950).
 4301*.  Turnherr  A.,  Die  Ultraschallbehandlung
der  Arthrosen,  Munch,  med.  Wschr.,  93,  102  (1950).
 4302. 	T  w  e  r  s  k  у  V.,  Sound  Flashlight  for  the  Blind,
Electronics,  21,  No.  11,  156  (1948).
 4303. 	U  h  1  W.  C.,  Application  of  Ultrasonic  Energy
Feasible  in  Chemical  Processing,  Petroleum,  Pro¬
cessing,  5,  39  (1950).
 4304. 	Ulrich  G.,  Behandlung  von  cellulosehaltigen
Stoffen  mit  Ultraschall  besonders  fiir  die  Her-
stellung  von  Papiermassen,  Schwed.  Pat.
Nr.  127657  (1949).
 4305. 	Ulrich  G.,  Behandlung  von  cellulosehaltigen
Stoffen,  wie  Papierstoff,  mit  Ultraschall,  DBP
Nr.  815602  (1950).
 4306. 	Ultrakust-Geratebau,  Ruhmannsfelden,  Vorrich-
tung  zur  Beschallung  von  Objekten  unter  gleich-
zeitiger  Mikrobeobachtung,  DBP  Nr.  827416
 (1952).
 4307. 	Ultrakust-Geratebau,  Ruhmannsfelden  (Erf.  E.
Breuning),  Veredeln  von  Tabak,  DBP  Nr.  825229
 (1951).
 4308. 	Ultrakust-Geratebau,  Ruhmannsfelden  (Erf.  E.
Breuning  und  H.  MuB),  Reinigen  der  Oberflachen
von  verschmutzten  Teilen  mit  Hilfe  von  Ultra-
schall-Wellen,  DBP  Nr.  816936  (1949).
 4309. 	Ultrakust-Geratebau,  Ruhmannsfelden  (Erf.  H.
MuB),  Erzeugen  von  Zinktiberztigen,  DBP
Nr.  827281  (1949).
 4310. 	Ultrakust-Geratebau,  Dr.  Ing.  O.  Raudszus,  Ruh¬
mannsfelden  (Erf.  E.  Breuning,  H.  MuB),
Verhinderung  der  Korrosion  von  Metallschichten
im  Schall-  und  Ultraschallfeld,  DBP  Nr.  830869
 (1949).
 4311. 	Ultrakust-Geratebau,  Ruhmannsfelden  (Erf.  E.
Breuning),  Extraktion  von  organischen  Stoffen,
DBP  Nr.  837991  (1949).
 4312. 	Underwood  N.,  Characteristics  of  an  Acou¬
stic  Interferometer,  Phys.  Rev.,  74,  124  (1948).
 4313*.  Ungeheuer  E.,  '  Unsere  Erfahrungen  mit
Ultraschall,  Strahlentherap.,  79,  619  (1949).
 4314*.  Ungeheuer  E.,  Therapie  mit  Ultraschall,
Der  Ultraschall  in  der  Medizin  (KongreBbericht
der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),  S.  342.  ‘
 4315*.  Ungeheuer  E.,  Ergebnisse  der  Ultraschall¬
therapie  in  der  Chirurgie,  Nuovo  Cimento,  7,
Suppl.  2,  703  (1950).
 4316*.  Ungeheur  E.,  Ergebnisse  der  Ultraschall¬
therapie  in  der  Chirurgie,  Arch.  f.  phys.  Therap.,
 3, 	86  (1951).
 4317*.  U  p  m  e  i  e  r  H.,  Dosierungsfragen  in  der  Ul-
traschallpraxis,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,
 3, 	81  (1951).
 4318.  Urick  R.  J.,  Recent  Methods  for  the  Measure¬
ment  of  Sound  Transmission  in  the  Ocean,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  87  (1950).
 4319.  Urick  R.  J.,  Ament  W.  S.,  The  Propa¬
gation  of  Sound  in  Composite  Media,  Journ.  Acoust.
LSoc.  Amer.,  21,  62,  115  (1949).
 4320. 	Utter  N.,  Kling  R.,  Sur  la  vitesse  du  son
dans  certains  melanges  d'hydrocarbures,  Compt.
Rend.,  227,  41  (1948).*
 4321. 	Valkenburg  H.  E.  van,  The  Theory  of
Ultrasonic  Material  Testing,  Mech.  Eng.,  71,
817  (1949).
 4322. 	Vang  A.,  Apparatus  and  Method  for  Generating
Sound,  Amer.  pat.  No.  2432218  (1947).-
 4323. 	V  a  u  p  e  1  O.,  Zerstorungsfreie  Priifung  von
SchweiBverbindungen,  Schweissen,  u.  Schneiden,
 2, 	147  (1950).
 4324. 	V  e  d  a  m  K.,  Elastic  and  Photoelastic  Constants
of  Fused  Quartz  and  Some  Optical  Glasses,  Phys
Rev.,  78,  472  (1950);  Proc.  Indian.  Acad.  Sci.,
A31,  450  (1950).
 4325. 	V  e  d  a  m  K-,  A  New  Method  of  Measuring  the
Elastic  Constants  of  Solids,  Current  Sci.,  19,
205  (1950).
 4326. 	Вейнгеров 	M. 	JI., 	Оптико-акустический
 анализ  газов  и  паров,  основанный  на  нулевом
методе,  ДАН  СССР,  51, 	191  (1946);  Оптико¬
 акустический  анализ  газов  и  паров,  Заводская
лаборатория,  13,  426  (1947).
 4327. 	Вейнгеров 	М. 	Л., 	Оптико-акустический
 анализ  газов  и  паров,  основанный  на  нулевом
методе,  ДАН  СССР,  51,  195  (1946).
 4328. 	Величкина 	Т. 	С., 	Фабелинский
 И.  Л.,  Метод  измерения  скорости  распростра¬
нения  ультразвуковых  волн  в  жидкости,  ДАН
СССР  75,  177  (1950).
 4329*.  Veltmann  G.  ,  W  о  е  b  е  г  К.  Н.,  Uber
den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  Tuberkel-
bazillen  in  virto  und  im  Gewebe,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin  (KongreBbericht  der  Erlanger
Ultraschalltagung  (1949),  S.  233.
 4330*.  V  e  1  1  m  a  n  n  G.,  Bakterizide  und  immunbio-
logische  Wirkungen  des  Ultraschalls,  Ultraschall
in  der  Medizin,  2,  22  (1950)
 4331*.  Velmann  G.,  Woeber  Kh.,  Unter¬
suchungen  iiber  die 	biologische 	Dosierung  des
 Ultraschalls  and  Bakterien,  Nuovo  Cimento,  7,
Suppl.  2,  527  (1950).
 4332*. 	Velmann 	G., 	Methodik  und  Ergebnisse
 quantitativer  Untersuchungen  an  Mikroorganismen
als  Beitrag  zur  Virkungsweise  des  Ultraschalls
in  vitro  und  in  vivo,  Arch.  f.  phys.  Therap.,  3,
79  (1951).
 4333*. 	Veltmann 	G., 	Woeber 	Kh.,  Beitrag
 zur  bakteriziden  Wirkung  des  Ultraschalls,  Strah¬
lentherapie,  79,  587  (1949).
 4334*. 	Veltman 	G., 	Woeber 	Kh.,  Unter¬
 suchungen  iiber  die  biologische  Dosierung  des
Ultraschalls  an  Bakterien,  Nuovo  Cimento,  7,
Suppl.  2,  525  (1950).
 4335. 	Verm  a  G.  S.,  Ultrasonic  Classification  of
Organic  Liquids,  Journ.  Chem.  Phys.,  18,  1352
 (1950).
 4336. 	V  e  r  m  a  G.  S.,  Effects  of  Humidity  on  Ultra¬
sonic  Absorption  in  Air  at  1,46  Megacycles,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  861  (1950)
 4337. 	V  e  r  m  a  G.  S.,  Ultrasonic  Absorption  in  Orga¬
nic  Liquids,  Proc.  Nat.  Acad.  Sci.  India,  A19,
34  (1950).
 4338. 	Vick  F.  A.,  Ultrasonic,  Sci.  Prog.  G.  B.,
36,  650  (1949).
 4339. 	V  i  d  t  s  J.  Ultrasonore  vibratie-potentialen,
Meded.  Kon.  Vlaamsche  Acad.  Wetensch.  Let-
teren  Schone  Kunsten  Belgie,  Kl.  Wetenschr.,
No.  3,  12  (1945).

Библиография
 679
 4340*.  Villa  L.,  Fanucchi  F.,  Gli  ultrasuoni
in  terapia,  Minerva  Medica,  2,  76  (1950).
 4341.  Virtanen  I.,  Ellfolk  N.,  Oxidative
Nitrogen  Fixation  in  Ultrasonic  Field,  Acta
Chem.  Scand.,  4,  93  (1950);  Journ.  Amer.  Chem.
Soc.  72,  1046  (1950).
 4342*.  Voegtlin  R.,  Durrenberger,
Bloch  S.,  Les  utlra-sons.  Bases  anatomo-
physiologiques  de  leur  activite,  Strasbourg  Medi¬
cal,  2,  120  (1950).
 4343*.  Vogel  F.,  Erfahrungen  mit  der  Ultraschall-
behandlung  in  unserer  KHnik,  Zs.  f.  Orthopadie
 u. 	Grenzgebiete,  80,  390  (1951).
 4344.  Voinovutch  P.  G.  I.,  Prudhomme
R.  O.,  Action  des  ultrasons  sur  une  oxydase,
Biochimica  e  biophysica  Acta,  3,  412  (1949).
 4345*.  Vy  s  1  о  nz  i  1 	E.,  Erfahrungen  iiber  die  Be¬
 handlung  von  Ohrenleiden  durch  Ultraschall,
Arch.  f.  phys.  Therap.,  2,  173  (1950).
 4346*.  Vyslonzil  E.,  Ober  die  Beeinflussung  des
Vestibularapparates  durch  Ultraschall,  Wien,
Klin.  Wschr.,  61,  468  (1949).
 4347*.  Wachsmann  F.,  Applikationstechnik  und
Dosierung  bei  therapeutischen  Ultraschallbehand-
lungen,  Strahlentherapie,  79,  529  (1949).
 4348*.  Wachsmann  F.,  Untersuchungen  im  ste¬
henden  Wellenfeld  zur  Klarung  des  Wirkungsmecha-
nismus,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin  (Kongrefi-
bericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,  1949),
 S. 	154.
 4349*.  Wachsmann  F.,  Impulsversuche  mit  Ul¬
traschall  an  verschiedenen  biologischen  Objekten,
Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  534  (1950).
 4350*.  Wachsmann  F.,  Schadigungsmoglichkei-
ten  durch  Ultraschall  vom  Standpunkt  der  phy-
sikalischen  Vorgange  im  Gewebe  und  der  Aplikati-
onstechnik  aus  gesehen,  Der  Ultraschall  in  der
Medizin,  4,  42  (1951).
 4351*.  Wachsmuth  W.,  Ultraschall  bei  sudeck-
scher  Krankheit,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(Kongrefibericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,
1949),  S.  245.
 4352. 	W  a  d  a  E.,  Intensity  Measurement  of  Ultrasonic
Waves  in  Liquids,  Journ.  Sci.  Res.  Inst.  (Tokyo),
44,  127  (1950).
 4353. 	Wada  E.,  Nakane  H.,  Effect  of  Ultraso¬
nic  Waves  on  High  Polymeric  Substance.  Journ.
Sci.  Res.  Inst.  (Tokyo),-45,  1  (1^51).
 4354. 	Wada  Y.,  On  the  Relation  Between  Compres¬
sibility  an  Molal  Volume  or  Organic  Liquid,
Journ.  Phys.  Soc.  Japan,  4,  280  (1949).
 4355. 	Wada  Y.,  Shimbo  S.,  Correlation  Between
Ultrasonic  and  Infrared  Absorption  in  Liquids,
Journ.  Phys.  Soc.  Japan,  6,  535  (1951).f
 4356. 	Wada  Y.,  Shimbo  S.,  Experimental
Investigations  on  the  Origin  of  the  Anomalous
Absorption  of  Ultrasonic  Waves  in  Liquids,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  199  (1952).
 4357. 	Wada  Y.,  Shimbo  S.,  О  da  М.,  Dis¬
persion  of  Ultrasonic  Velocity  in  the  Liquid  Higher
Fatty  Acids,  Journ.  Phys.  Soc.  Japan,  5,  345
 (1950);  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  880  (1950).
 4558. 	Wada  Y.,  Shimbo  S.,  О  da  М.,  Measu¬
rement  of  Compressibility  of  Solutions  by  Ultra¬
sonic  Waveband  Study  of  Solvation,  Journ.  Appl.
Phys.  (Japan),  17,  257  (1948).
 4359.  Wada  Y,  Shimbo  S.,  О  d  a  М.,  Ultra¬
sonic  Measurement  of  Solvation,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  22,  880  (1950).
 4360*.  Wadulla  H.,  Symmetrische  Urticaria  der
unteren  Extremitaten  nach  Ultraschallwellenbe-
handlung  einer  rechtsseitigen  Ischias,  Med.  Klinik,
 44, 	543  (1949).
 4361. 	Wagner  G.,  Chemische  Reaktionen  im  Ultra-
schallfeld,  Mitt.  chem.  Forsch.  Inst.  Ind.  Osterr.,
 3, 	63  (1949).
 4361a.  Wall  P.  D.,  Fry  W.  J.,  Stepens  R.,
T  ucker  D.,  LettvinJ.  Y.,  Changes
Produced  in  the  Central  Vervous  System  by
Ultrasound,  Science,  114,  686  (1951).
 4362. 	Wallace  R.  H.,  The  Production  of  Variations
in  Plants  and  Animals  by  Acoustic  Vibrations,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  683  (1950).
 4363. 	Wallace  R.  H.,  Bushnell  R.  J.,  Pro¬
duction  of  Phenotypic  and  Genotypic  Variations
in  Seedlings  by  Ultrasonic  Vibrations,  Amer.
Journ.  Bot.,  35,  813  (1949).
 4364. 	Walker  E.  A.,  An  electroacustical  System,
Trans.  Amer.  Inst.  Electr.  Eng.,  67,  35  (1948).
 4365*.  Warnecke  B.,  Blutveranderung  durch
Ultraschall,  Zs.  klin.  Med.,  147,  351  (1950).
 4366*.  Watanabe  Y.,  Miyagawa  F.,  Aoki
Т.,  Studien  iiber  das  mit  Ultraschall  behandelte
Typhus-Vaccin,  Zs.  Japan  Mikrob.  Pathol.,  33,
1155  (1939).
 4367.*  Watanabe  Y.,  О  z  a  к  i  М.,  et  al.,  Immuno-
logische  Studien  iiber  das  mit  Ultraschall  behan¬
delte  Typhus-Vaccin,  Tokyi-Iji-Shinschi,  3100,  2408
(1938).
 4368*.  Watanabe  Y.,  Ozaki  M.  et  al.,  Immu-
nologische  Studien  des  mit  Ultraschall  behandel¬
ten  Cholera-Antigen,  Zs.  Japan  Mikrob.  Pathol.,
32,  1078  (1938).
 4309. 	Waterfall  F.  D.,  Loten  mit  Ultraschall,
Metal  Ind.  (London,)  76,  9  (1950).
 4370*.  Webb  J.,  Preliminary  Investigations  Into  the
Use  of  Ultrasonics  in  physiotherapy.  Physiotherapy
(London),  37,  29  (.1951).
 4371  \  We  bei  H.,  Ober  histaminentfesselnde  Wir¬
kung  des  Ultraschalls,  Klin.  Wschr.,  29,  357
 (1951).
 4372*.  W  e  g  n  e  r  A.  Der  Ultraschall  in  der  Dermato-
logie,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  3,  54  (1951).
 4373.  Weinstein  M.  S.,  On  the  Failure  of  Plane
Wave  Theory  to  Predict  the  Reflection  of  a  Nar-
|row  Ultrasonic  Beam  from  Plane  Surface,  Journ.
fAcoust.  Soc.  Amer.,  24,  118,  284  (1952).
 4374/W  i  e  n  s  t  e  i  n  M.  S.,  Wine  land  W.  C.,
Transmission  and  Reflection  of  Ultrasonic  Waves
from  Solid  Plate  in  Water,  Phys.  Rev.,  79,  416
 (1950).
 4375*.  W  e  i  s  s  A.,  Ober  den  Verlustwinkel  von  Mangan-
ferritkernen,  Elektrotechnik,  5,  213  (1951).
 4376. 	W  e  i  s  s  1  e  r  A.,  Ultrasonic  Velocity  in  Liquid
Halides,  Phys.  Rev.,  74,  1228  (1948).
 4377. 	W  e  i  s  s  1  e  r  A.,  Ultrasonic  Investigation  of
Molecular  Properties  of  Liquids,  II.  Linear  Poly-
methylsiloxanes,  Journ.  Amer.  Chem.,  71,  93
 (1949).
 4378. 	Wei  ssl  er  A.,  Ultrasonic  Investigation  of
Molecular  Properties  of  Liquids,  IV.  Cyclic  Com¬
pounds,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  71,  419
 (1949).
 4379. 	W  e  i  s  s  1  e  r  A.,  Ultrasonic  Investigation  of
Molecular  Properties  of  Liquids  Anorganic  Hali¬
des,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  71,  1272  (1949).
 4380. 	W  e  i  s  s  1  e  r  A.,  Depolymerization  by  Ultraso¬
nic  Irradiation.  The  Role  of  Cavitation,  Bull.

680
 Библиография
 Amer.  Phys.  Soc.,  24,  44  (1949);  Phys.  Rev.,  75,
1313  (1949);  Journ.  Appl.  Phys.,  21,  171  (1950).
 4381. 	W  e  i  s  s  1  e  r  A.,  Cavitation  in  Ultrasonic  Depo¬
lymerization,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  370
 (1951).
 4382. 	Weissler  A.,  Chemical  Effects  of  Intense
Ultrasonic  Waves  in  Liquids,  Naval  Res.  Lab.
Rep.,  S.  3483,  20  (1949).
 4383. 	Weissler  A.,  Cooper  H.  W.,  Chemical
Effects  of  Ultrasonic  Irradiation,  Manufactory
Chemist,  19,  505  (1948).
 4384. 	Weissler  A.,  Cooper  H.  W.,  Snyder
 S  t.,  The  Chemical  Effects  of  Ultrasonic  Irradia¬
tion.  Reaction  Between 	Carbon  Tetrachloride
 and  Water,  Journ.  Amer. 	Chem.  Soc., 	72, 	1769
 (1950).
 4385. 	Weissler  A.,  Del  Grosso  A.  A.,  The
Velocity  of  Sound  in  Sea  Water,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  22,  684  (1950);  23,  219  (1951).
 4386. 	Weissler  A.,  Del 	Grosso 	V. 	A.,
 Ultrasonic  Investigation  of  Liquids,  VI.  Acety¬
lene  Derivates,  Journ.  Amer.  Chem.  Soc.,  72,
4209  (1950).
 4387. 	W  e  i  s  s  1  e  r  A.,  Dei 	Grosso 	V. 	A.,
 Liquid  With  Unusually  High  Sound  Velocity,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  629  (1951).
 4388. 	Wellhoener  H.  J,,  Anwendungsmoglich-
keiten  des  Ultraschalls  in  der  Brauerei,  Braue-
reitechniker,  Nr.  8  (1952).
 4389. 	W  e  n  к  P.,  Der  Ultraschall  und  seine  Anwendung
in  der  Industrie,  Feinwerktechnik,  53,  153  (1949).
 4390. 	Wen  к  P.,  Aluminiumloten  mit  Ultraschall,
Metall,  5,  447  (1951);  Siemens  Zs.,  26,  145  (1952).
 4390a.  Wenk  P..  В  о  1  j  a  h  n  H.,  Verzinnung  von
Aluminium  mit  Hilfe  von  Ultraschall,  Metall¬
kunde,  43,  323  (1952).
 4391. 	Wenk  P.,  Niindel  U.,  Ein  Ultraschall-
Lotge.at  fiir  Aluminium,  Siemens  Zs.,  25,  91  (1951).
 4392. 	Went  J.  J.,  Linear  Magnetostriction  of  Homo¬
genous  Nickel  Alloys,  Physica,  17,  98  (1951).
 4393. 	Denzel  Kl.,  Uber  die  Moglichkeiten  einer
Betonuntersuchung  mittels  Ultraschall,  Disser¬
tation,  Techn.  Hochschule,  Braunschweig,  1950.
 4394. 	Wert  Ch.  A.,  The  Internal  Friction  of  Zinc
Single  Crystals,  Journ.  Appl.  Phys.,  20,  29  (1949).
 4395. 	Wert  С.  A.,  T  у  n  d  a  1  1  P.  Т.,  Elasticity  of
Zinc  Crystals,  Journ.  Appl.  Phys.,  20,  587  (1949).
 4396. 	W  e  r  t  h  G.  C.,  Propagation  of  Sound  in  Carbon
Dioxide  at  High  Pressures,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  23,  715  (1951).
 4397. 	W  e  r  t  h  e  i  m  R.  A.  P.,  Ultrasonics.  The  Prin¬
ciples,  Generation  and  Effects  of  Ultrasonic  Ra¬
diation,  The  British  Food  Manufacturing  Indu¬
stries  Research  Association,  Scientific  and  Techni¬
cal  Surveys,  No.  7,  32  (1948).
 4398. 	West  W.,  The  Accuracy  of  Measurements  by
Rayleigh  Disc,  Proc.  Phys.  Soc.,  B62,  437  (1949).
 4399. 	Westervelt  P.  J.,  Absorption  of  Sound
by  Gas  Bubbles  at  a  Water-Metal  Interface.  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  369  (1951).
 4400. 	Weston  D.  E.,  The  Use  of  a  Hight-Stability
Magnetostriction  oscillator  to  Investigate  the
Amplitude  Absoprtion  of  Plane  Sound  Waves  in
Narrow  Glass  and  Metal  Tubes,  Nuovo  Cimento,
7,  Suppl.  2,  341  (1950).
 4401. 	Wet  te  F.  W.,  de,  Remark  on  the  Calculation
of  Molecular  Relaxation  Times,  Colloquium  Over
Ultarsonore  Trillingen,  Briissel.,  1951,  Коп.  VI,
Acad.  Weten.-et.  Sch.  Kunst.  Belgie,  1951,  p.  82.
 4402. 	Wetzel  W.,  Ultraschall-Aufbereitung  von  Ges-
teinsproben,  Erdol  u.  Kohle,  3,  212  (1950).
 4403. 	White  S.  Y.,  Experimental  Ultrasonics,  I.
Design,  Construction  and  Operation  of  the  Hart¬
mann  Whistle,  Audio  Eng.,  33,  20,  44  (1949).
 4404. 	White  S.  Y.,  Experimental  Ultrasonics,  II,
Audio  Eng.,  33,  24,  38  (1949).
 4405. 	White  S.  Y.,  Inaudible  Sound.  A  New  Tool  air
Cleaning,  Heating  and  Ventilating,  45,  No.  9,
 59 	(1948).
 4406. 	White  J.  E.,  X-Ray  Diffraction  by  Elastically
Deformed  Crystals,  Journ.  Appl.  Phys.,  21,  855
 (1950).
 4407. 	White  J.  E.,  Some  Effects  of  Vibration  on
X-Diffraction  by  Crystals,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  23,  16  (1951).
 4408*.  Wiegmann  J.,  Heilerfolge  mit  Ultraschall¬
wellen,  Ultrakust-Mitteil.,  1,  Nr.  2,  1  (1948).
 4409*.  Wiethe  C.,  Klinische  Erfahrungen  mit  Ultra¬
schall,  Wien.  klin.  Wschr.,  61,  17  (1948).
 4410*.  Wiethe  C.,  Die  Behandlung  des  Maniere  mit
Ultraschall,  Wien.  klin.  Wschr.,  61,  466  (1949).
 4411*.  Wiethe  C.,  Wyt  L.,  Visloncyl  E.,
The  Therapeutic  Use  of  Supersonic  Waves,  Acta
otolaryng.,  78,  III  (1949).
 4412*.  Wild  J.  J.,  The  Use  of  Ultrasonic  Pulses  for
the  Measurement  of  Biologic  Tissues  and  the
Detection  of  Tissue  Density  Changes,  Surgery,  27,
183  (1950).
 4413*.  Wild  J.,  N  e  a  1  D.,  Use  of  High  Frequency
Ultrasonic  Waves  for  Detecting  Changes  of  Tex¬
ture  in 	Living 	Tissues,  Lancet, 	1, 	655  (1951).
 4414. 	W  i  1  d 	h  а 	с  к 	W.  A.,  Metroscope, 	Rev. 	Sci.
 Instr., 	19, 	535 	(1948).
 4415. 	Wilkes 	М. 	V.,  R  e  n  w  i  с 	к 	W., 	An  Ultra¬
 sonic  Memory  Unit  for  the  EDSAC,  Electronic  Eng.,
20,  208  (1948).
 4416. 	Wilkes  М.  V.,  R  e  n  w  i  с  к  W.,  D  ie  ADAC-
elektronische  Rechenmaschine,  Journ.  Sci.  Instr.,
26,  385  (1949).
 44-17.  Willard  G.  W.,  Light  Modulating  Apparatus,
Amer.  pat.  No.  2287587  (1942).
 4418. 	Willard  G.  W.,  Criteria  for  Normal  and
Abnormal  Ultrasonic  Light  Diffraction  Effects.
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  101  (1949).
 4419. 	Willard  G.  W.,  Focusing  Ultrasonic  Radia¬
tors,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  21,  360  (1949).
 4-420.  Willard  G.  W.,  New  Methods  for  Measuring
Ultrasonic  Velocity  in  Solids,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  22,  684  (1950).
 4421. 	Willard  G.  W.,  Improved  Methods  for  Mea¬
suring  Ultrasonic  Velocity,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  '23,  83  (1951).
 4422. 	Willard  G.  W.,  Focusing  Ultrasonic  Radia¬
tor,  Amer.  pat.  No.  2549872  (1951).
 4423. 	Willard  G.  W.,  Ultrasonicallv  Induced  Cavi¬
tation  in  Water,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,
454  (1952).
 4424*.  W  i  1  1  e  r  t  D.,  Die  Ultraschallbehandlung  auf
dem  Gebiete  der  Zahnheilkunde,  Osterr.  Zs.  Sto-
mat.,  48,  383  (1951).
 4425. 	Williams  A.  E..  Non  Destructive  Testing
of  Metals,  Canad.  Machinery,  60,  87  (1949).
 4426. 	Williams  A.  O.,  Jr.,  The  Piston  Source  at
High  Frequencies,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
23,  1  (1951).
 4427. 	Williams  A.  O.,  Jr.,  On  the  Absorption  of
High  Power  Sound  Waves  in  Water,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  23,  369  (1951).

Библиография
 681,
 4428. 	Williams  А.  О.,  Jr.,  Keck  W.,  Effects
of  Reflected  Signals  and  Electric  Pick-up  at  an
Ultrasonic  Microphone,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
23,  173  (1951).
 4429. 	Williams  A.  O.,  Jr.,  Keck  W.,  Smith
М.  C.,  Distorsion  of  Acoustic  Beam  Patterns  by
Echoes  and  Electric  Pick-up,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  21,  469  (1949).
 4430. 	W  i  1  1  i  a  m  s  H.  J.,  Bozorth  R.  М.,
Christensen  H.,  The  Magnetostriction,
Youngs  Modulus  and  Damping  of  68  Permalloy
a  Dependent  on  Magnetization  and  Heat  Treat¬
ment,  Phys.  Rev.,  59,  1005  (1941).
 4431. 	Williams  М.,  An  Electrokinetic  Transducer,
Rev.  Sci.  Instr.,  19,  640  (1948).
 4432. 	W  i  1  1  r  i  с  h  H.  O.,  Bericht  iiber  deutsche  Arbei-
ten  mit  Ultraschall  bei  Lichtbogen  und  Wider-
standsschweiBung,  Welding,  18,  61  (1950).
 4433. 	Wilson  О.  B.,  Jr.,  The  Attenuation  of  Ultra¬
sonic  Waves  in  Electrolytic  Solutions,  Phys.  Rev.,
81,  657  (1951).
 4434. 	Wilson  О.  B.,  Jr.,  Leonard  R.  W.,
Sound  Absorption  in  Aqueous  Solutions  of  Magne¬
sium  Sulfate  and  in  Sea  Water,  Journ.  Acoust.
Soc  Amer.,  23,  624  (1951).
 4435*.  Winkler  G.,  Die  Frequenzabhangigkeit  der
Ultraschall-Hamolyse,  Dissertation,  Erlangen,
1950.
 4436*.  Winkler  K-,  Uber  chronische  Pyodermien,
Zs.  f.  Haut-  u.  Geschlechtskrankheiten,  9,  57
 (1950).
 4437*.  Winter  H.  М.,  Ultraschalltherapie,  Deutsch.
Gesundheitswesen,  4,  1107  (1949).
 4438*.  Winter  H.  М.,  Ultraschall-Heilgerat,  Med.
Techn.,  3,  203  (1949).
 4438a.  Wise  B.,  Ensminger  D.,  Putting  Ultra¬
sonics  to  Work,  Prod.  Eng.,  23,  Aug.,  180  (1952).
 4439.  Witte  R.  S.,  Mr  owe  B.  A.,  Guth  E.,
Velocity  and  Attentuation  of  Sound  in  Butyl  and
Gr-S-Rubbers,  Phys.  Rev.,  75,  1284  (1949).
 4440*.  Wo  b  b  e  с  к  e  H.  D.,  Ein  Beitrag  zum  Wir¬
kungsmechanismus  des  Ultraschalls,  Strahlenthe¬
rapie,  82,  615  (1950).
 4441*.  Woeber  Kh.,  Untersuchungen  iiber  die  Wir¬
kung  des  Ultraschalls  auf  Mause-  und  Rattentu-
moren,  Strahlentherapie,  79,  563  (1949).
 4442*.  Woeber 	Kh., 	Vorlaufige  Erfahrungen 	mit
 Ultraschalltherapie  bei  Dermatosen,  Strahlenthe¬
rapie,  79,  599  (1949).
 4443*.  Woeber 	Kh., 	Das 	Auftreten  von  Schadi-
 gungen  am  Zentralnervensystem  der  Ratte  durch
Ultraschallwellen,  Strahlentherapie,  79, 	643
 (1949).
 4444*.  Woeber  Kh.,  Uber  die  Wirkung  des  Ultra¬
schalls  auf  oberflachliche  Tumore,  Arch.  Derma-
tologie  und  Syphilis,  191,  400  (1949).
 4445*.  Woeber  Kh.,  Ober  unsere  Ergebnisse  experi-
mentell-biologischer  Untersuchungen  und  klinisch-
therapeutischer  Erfahrungen  mit  Ultraschall,  Der
Hautarzt,  1, 	154  (1950).
 4446*.  Woeber 	Kh., 	Uber 	tierexperimentelle 	und
 klinische  Erfahrungen  rrit  Ultraschall  an  Tumo-
ren,  Archivf.  Dermatologie  und  Syphilis,  188,
656  (1950).
 4447*.  Woeber  Kh.,  Uber  Ultraschall  in  der  Medizin,
Strahlentherapie,  81,  157  (1950).
 4448*.  Woeber  Kh.,  Die  Wirkung  des  Ultraschalls
auf  embryonales  und  carcinomatoses  Gewebe,  Der
Ultraschall  in  der  Medizin,  2,  29  (1950).
 4449*.  Woeber  Kh.,  Die  Wirkung  des  Ultraschalls
auf  des  Blutserum  und  die  serologischen  Reaktio-
nen,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  2,  15  (1950).
 4450*.  Woeber  Kh.,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,
 2, 	Bericht  der  Ergebnisse  des  internationalen
Ultraschall-Kongresses  1950  in  Rom,  Stuttgart,
 1950.
 4451*.  Woeber  Kh.,  Histologische  Untersuchungen
iiber  die  Sofortreaktion  des  Zellkerns  beim  Walker-
Karzinom  der  Ratte  nach  Ultraschalleinwirkung,
Strahlentherapie,  85,  207  (1951).
 4452*.  Woeber  Kh.,  As  с  h  e  G.,  Uber  den  EinfluB
des  Ultraschalls  auf  die  Friihentwicklung  embryo-
nalen  Gewebes  in  Abhangigkeit  von  der  Schallin-
tensitat,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2, 	537
 (1950).
 4453*.  Woeber  Kh.,  SybertzW.,  Untersuchun¬
gen  iiber  den  EinfluB  des  Ultraschalls  auf  die  sero¬
logischen  Blutreaktionen  und  die  SerumeiweiBkor-
per  mit  Hilfe  der  Ultrazentrifuge,  Nuovo  Cimento,
 7, 	Suppl.  2,  543  (1950).
 4454.  Woeber  Kh.,  Veltmann  G.^Uber  quan¬
titative  Untersuchungen  an  Einzellern  und  an
Keimgewebe  mit  Ultraschall,  Der  Ultraschall  in
der  Medizin  (KongreBbericht  der  Erlanger  Ultra¬
schalltagung,  1949),  S.  238.
 4455*.  Woeber  Kh.,  Z  i  n  к  W.,  Der  EinfluB  kom-
binierter  Rontgen-  und  Ultraschallbehandlung
auf  den  experimentellen  Tierkrebs,  Nuovo  Ci¬
mento,  7,  Suppl.  2,  710  (1950).
 4456*.  Wolf  F.,  Bestimmung  der  Lethalitatsdosis
mit  Ultraschallwellen  bei  verschiedenen  Organis-
men,  Dissertation,  Erlangen,  1948.
 4457.  Wolff  I.,  Reinigen  von  Fliissigkeiten  durch
Vernichten  der  Bakterien,  Amer.  pat.  Nr.  2417722
 (1941).
 4458*.  W  о  1  p  e  r  s  С.  H.,  Die  Quersterifung  der  kolla-
genen  Bindegewebsfibrille,  Virchows  Arch.,  312,
292  (1944).
 4459*.  W  о  1  p  e  r  s  С.  H.,  Die  Fibrinquerstreifung,
Klin.  Wshcr.,  24,  424  (1947).
 4460*.  Wolpers  С.  H.,  Das  Sarkolemm,  Klin.  Wschr.,
 26, 	724  (1948).
 4461*.  Wolpers  С.  H.,  Kollagenquerstreifung  und
Hitzeschrumpfung,  Biochem.  Zs.-,  318,  373  (1948).
 4462. 	Woodburn  J.,  Experimental  Determination
of  Velocity  of  Sound  in  Superheated  Steam  by
Ultrasonics,  Journ.  Trans.  Amer.  Soc.  Mech.  Eng.
71,  65  (1949).
 4463. 	Woodburn  J.,  Construction  of  Apparatus  for
Measuring  the  Velocity  of  Sound  in  Gas  mixtures,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  456  (1952).
 4464*.  W  u  1  f  f  D.,  Behandlungsmoglichkeiten  mit
Ultraschallimpulsen,  Arztl.  Praxis,  2,  1  (1951).
 4465*.  W  u  I  f  f  D.,  Reduktion  der  Ultraschall-Gesamt-
dosis  durch  Anwendung  des  Impulsverfahrens,  Der
Ultraschall  in  der  Madizin,  3,  70  (1951).
 4466*.  W  u  t  t  g  e  К.  H.,  Uber  die  Wirkung  des  Ultra¬
schalles  auf  biologisches  Gewebe  und  iiber  Wirkungs-
moglichkeiten  unter  therapeutisch  ublichen  Bedin-
gungen,  Munch,  med.  Wschr.,  92,  859  (1950).
 4467*.  W  u  t  t  ge  К.  H.,  Zur  Frage  der  Eintreibwirkung
des  Ultraschalls,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(KongreBbericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,
1949),  S.  142.
 4468.  W  u  t  t  g  e  К.  H.,  Dickel  G.,  Stofftrennung
in  fliissiger  Phase,  DBP  Nr.  836640  (1950).
 4469*.  W  у  t  L.,  Die  Ultraschallbehandlung  von  Ohrge-
rauschen,  Wien.  med.  Wschr.,  98,  405  (1948).

682
 Библиография
 4470*.  W  у  t  L.,  Die  Indikationsgebiete  der  Ultraschall¬
therapie,  Wien.  klin.  Wschr.,  61,  389  (1949).
 4471*.  W  у  t  L.,  Der  Ultraschall  in  der  Ohrenheilkunde,
Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  2,  54  (1950).
 4472*.  Y  a  g  i  N.,  Vertilgung  von  Seidenparasiten  durch
Ultraschall,  Zs.  d.  Japan  Seidenfaden,  6,  Nr.  3
(1935).
 4473*.  Y  a  g  i  N.,  Uber  die  Moglichkeit  der  konstlichen
Ausbrutung  der  Seidenraupeneier  durch  Ultraschall
Kagaku  (Japan),  5,  Nr.  8  (1935).
 4473a.  Yamaguchi  S  h.,  Metallic  Corrosion  Influen¬
ced  bv  Ultrasonic  Waves,  Journ.  Appl.  Phys.,  23,
1057  ‘(1952).
 4474.  Yamamoto  Y.,K  on  S.,Hay  akawa  М.,
N  i  s  h  i  С.,  Uber  den  EinfluB  der  Ultraschallwellen
auf  die  Plasmodien  der  Huhnermalaria,  Mitt.  med.
Ges.  zu  Osaka,  42,  447  (1943).
 4475*.  Yamanaka  М.,  Uber  die  Ansammlung  der
Tuberkelbazillen  im  Sputum  nach  Ultraschallbe-
handlung,  Mitt.  med.  Hochschule  zu  Osaka,  6,
154  (1937).
 4476*.  Yamanaka  М.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultra¬
schall  auf  die  Offenbarungssubstanz  des  Schwarts-
mannschen  Phenomen,  Mitt.  med.  Hochschule  zu
Osaka,  5,  3  (1938).
 4477*.  Y  amanaka  М.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultra¬
schallwellen  auf  Antigenantikorper  und  Komple-
ment,  Mitt.  med.  Hochschule  zu  Osaka,  5,  154
 (1938).
 4478*.  Yamanaka  M.,Fujimoto,  Hayashi
 S., 	Okyo,  Ogata  S.,  Maeyama,  Uber
den  EinfluB  der  Ultraschallwellen  auf  saurefeste
Bazillen,  Mitt.  med.  Hochschule  zu  Osaka,  6,
130  (1939).
 4479*.  Yamanaka  М.,  Matsuo  S.,  Oshima,
Suzuki  М.,  Uber  den  EinfluB  der  Ultraschall¬
wellen  auf  Mikroorganismen,  Mitt.  med.  Hoch¬
schule  zu  Osaka,  4,  106  (1937).
 4480*.  Y  amanaka  М.,  M  i  h  a  s  h  i  K.,  Masu-
d  а  М.,  H  i  d  a  R.,  Die  Wirkung  der  Ultraschall¬
wellen  auf  Pepton  verschiedener  Art.  2.  EinfluB
der  Ultraschallwirkung  auf  das  Indolbildungsver-
mogen  der  Bakterien,  Mitt.  med.  Hochschule  zu
Osaka,  6,  248  (1939).
 4481  Y  amanakaM.,SatomiM.,  Studien  iiber  den
EinfluB  von  Ultraschall  auf  Parasiteneier  und  Lar-
ven,  Mitt.  med.  Hochschule  zu  Osaka,  6,  65  (1938).
 4482*.  Yamanaka  M.,Tamada  М.,Ogata  S.,
Die  Wirkung  der  Ultraschallwellen  auf  Pepton
verschiedener  Art.  1.  Einwirkung  des  Ultraschalls
auf  die  Beschleunigung  der  Hefegarung.  Mitt,
med.  Hochschule  zu  Osaka,  6,  237  (1939).
 4483*.  Yamashina,  Kasahara  М.,  Oyama
 H.,  Ogata  S.  J.,  Ober  den  EinfluB  der  Ultra¬
schallwellen  auf  Seidenpyorrhoea-Virus,  Med.  u.
Biol.  (Japan),  1,  154  (1942).
 4484*.  Y  a  о  i  H.,  Ober  den  EinfluB  der  Ultraschallwel¬
len  auf  lebende  Wesen,  Japan  Journ.  Exp.  Med.,
18,  Nr.  7  (1934).
 4485*.  Y  a  о  i  H.,  A  г  a  к  a  w  a  S.,  К  a  j  i  h  a  r  a  H.,
Ober  die  Immunitat  des  mit  Ultraschallwellen
behandelten  Vaccine-Virus,  Japan  Journ.  Exp.
Med.,  24,  1265  (1940).
 4486*.  Y  a  о  i  H.,  A  г  a  к  a  w  a  S.,  К  a  j  i  h  a  r  a  H.,
Ober  die  Immunitat  des  mit  Ultraschall  inakti-
vierten  Virus  der  verschiedenen  Arten  wie  epide-
mische  und  japanische  Encephalitis,  Lyssa,  Papa-
geienfieber,  Lymphogranulomatosis  inguinalis  und
Influenza,  Japan  Journ.  Exp.  Med.,  24,  1281  (1940).
 4487. 	Yeager 	E., 	Bugosh 	J.,  Dietrick 	H.,
 Hovorka  FM  The  Effect  of  Ultrasonic  Waves
on  the  Hydrogen  Electrode,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  22,  686  (1950).
 4488. 	Yeager 	E., 	Bugosh 	J.,  Hovorka 	F.,
 The  Measurement  of  Ultrasonic  Vibration  Poten¬
tials  (Debye-Effect)  with  Pulse  Techniques,  Proc.
Phys.  Soc.  (B),  64,  38  (1951).
 4489. 	Yeager  A., 	Bugosh  E. 	J., 	Hovorka 	F.,
 McCarthy, 	The  Application 	of  Ultrasonic
 Waves  to  the  Study  of  Electrolytic  Solutions,  II.
The  Detection  of  the  Debye  Effect,  Journ.  Chem.
Phys.,  17,  411  (1949).
 4490. 	Yeager 	E., 	Chessin 	H.,  Bugosh 	J.,
 Hovorka  F.,  Apparatus  for  Acoustical  Mea¬
surements  with  Pulse-Modulated  Ultrasonic  Waves,
Phys.  Rev.  76, 	1890  (1949).
 4491. 	Yeager  E., 	Dietrick 	H., 	Bugosh 	J.,
 Hovorka  F.,  The  Measurement  of  Ionic
Vibration  Potentials  (Debye-Effect)  with  Pulse
Modulated  Ultrasonic  Waves,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  23,  627  (1951).
 4492. 	Yeager  E.,  Dietrick  H.,  Bugosh  J.,
 Hovorka 	F., 	An  Electrokinetic  Probe 	for
 Detection  of  Ultrasonic  Waves,  Techn.  Rep.  No.  5,
 (1951).  Ultrasonic  Res.  Laboratory,  Western  Re¬
serve  University,  Cleveland,  Ohio.
 4493. 	Yeager  E.,  Dietrick  H.,  Saunders  F.,
Hovorka  F.,  Measurement  of  Colloidal  Vibration
Potentials  with  Pulse-Modulated  Ultrasonic  Wa¬
ves,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  117  (1952).
 4494. 	Yeager  E.,  Hovorka  F.,  The  Applica¬
tion  of  Ultrasonics  to  the  Study  of  Electrolytic
Solutions,  II.  The  Effect  of  Acoustical  Waves  on
the  Hydrogen  Electrode,  Journ.  Chem.  Phys.,  17,
 416 	(1949).
 4495. 	Yeager  E.,  Hovorka  F.,  The  Effect  of
Acoustical  Radiations  on  the  Hydrogen  Electrode,
Journ.  Electrochem.  Soc.,  98,  14  (1951).
 4496. 	Y  el  lot  J.  I.,  Savory  L.  E.,  Acoustic
Generator,  Amer.  pat.  No.  2519619  (1950).
 4497*.  Yokonawa  Т.,  Ober  den  EinfluB  von  Ultra¬
schall  auf  das  Pflanzengift  Ritin,  Mitt.  med.  Ges.
zu  Osaka,  41,  1672  (1942).
 4498*. 	Yokonawa 	Т., 	Uber  den 	EinfluB  des  Ultra¬
 schalls  auf  die  Oberflachenspannung  des  Serums,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42,  594  (1943).
 4499*.  Yokonawa  Т.,  Ober  die  Wirkung  der  Ultra¬
schallwellen  auf  Influenza-Virus,  Mitt.  med.  Ges.
zu  Osaka,  42,  1007  (1943).
 4500*. 	Yokonawa 	Т., 	Beitrag 	zur  Kenntnis  der
 Ultraschallwirkung  auf  Erythrozyten,  Mitt.  med.
Ges.  zu  Osaka,  42,  229  (1943).
 4501*. 	Yokonawa 	Т., 	Beitrage 	zum  Mechanismus
 der  Hamolyse  durch  Ultraschall,  Mitt.  med.  Ges.
zu  Osaka,  42,  328  (1943).
 4502*. 	Yokonawa 	Т., 	Ober  den 	EinfluB  der  Ultra¬
 schallwellen  auf  das  Virus  des  Kaninchen-Myxoms,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42,  517  (1943).
 4503*. 	Yokonawa 	Т., 	Ober  den 	EinfluB  der  Ultra¬
 schallwellen  auf  die  Resistenz  der  Leukozyten,
Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42,  591  (1943).
 4504*.  Yokonawa  Т.,  Immunologische  Untersuchungen
des  mit  Ultraschall  behandelten  Pflanzengiftes
Ritin,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,  42,1010  (1943).
 4505. 	Yokonawa  Т.,  Furumi  R.,  Kato  Т..
Hayashi  S.,  Iso  Т.,  Ober  den  EinfluB  von
Ultraschall  auf  BCG,  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,
 39, 	2094  (1940).

Библиография
 683
 4506. 	Yokonawa  Т.,  Tom  it  a~C.,  Nagasawa
 S., 	Furukawa  G.,  Uber  die  Wirkung  von
Ultraschall  auf  Erythrozyten,  Mitt,  med  Ges.  zu
Osaka,  39,  2129  (1940).
 4507*.  Yoshida  К.,  О  g  a  t  a  S. 	J., 	N  a 	r  u  s  e  Т.,
 Sakiyama  Т.,  Ober  den 	EinfluB 	der  Ultra¬
 schallwellen  auf  Vaccine-Virus  (1),  Mitt.  d.  med.
Ges.  zu  Osaka,  36,  185  (1937).
 4508. 	Yoshida  Д.,  T  a  к  e  n  a 	g  a 	S., 	Yama¬
moto  J.,  Ober  den  EinfluB 	der 	Ultraschallwel¬
 len  auf  das  Vitamin  K.  Mitt.  med.  Ges.  zu  Osaka,
 43 	(1944).
 4509. 	Y  о  usef  Y.  L.,  Sultan  F.,  Vibration  Detec¬
tion  by  a  Quartz  Oscillator,  Rev.  Sci.  Instr.,  20,
533  (1949).
 4510*.  Zach  St.  F.,  Zur  Frage  der  Behandlung  akuter
Arthritlden  und  Neuralgien  mit  Ultraschall,  Wien,
klin.  Wschr.,  63,  874  (1951).
 4511*.  Zach  St.  F.,  Ober  die  Behandlung  von  Arthro-
sen  mit  Ultraschall-Impulsen,  Wien.  med.  Wschr.,
101,  608  (1951).
 4512*.  Z  a  m  b  e  1  1  i  E.,  Tentativi  di  ultrasonoterapia
nella  otosclerosi,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2.,
714  (1950).
 4513*.  Z  a  m  b  e  1  1  i  E.,  Angela  E.,  С  a  m  p  i  L.,
Sulle  proprieta  immunbiologische  di  alcune
sospensioni  batteriche  dopo  trattamento  ult-
rasonico,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2, 	717
 (1950).
 4514*.  Z  a  m  b  e  1  1  i  E.,  Tri  ncher  i  P.,  Ricerche-
sull’azione  degli  ultrasuoni  nei  germi  della  pelle,
Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,  720  (1950).
 4515*.  Zangemeister  H.  E.,  Horvermogen  fiir
Ultraschall  und  Moglichkeiten  seiner  diagnosti-
schen  Verwertung,  Acta  Otolar.  Stockholm,  39,
 263 	(1951);  HNO  2,  367  (1951).
 4516. 	Zartmann  I.  F.,  Ultra-sons  de  75  kc  dans
l’air.  Reflexion  et  diffusion  par  cylindres  et  par
surfaces  poly-cylindriques,  Centres  des  Recherches
Scientifiques  industrielles  et  maritimes  de  Mar¬
seille,  Note  172,  Mai,  1948.
 4517. 	Zartmann  I.  F.,  Ultrasonic  Velocities  and
Absorption  in  Gases  at  Low  Pressures,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer,  21,  171  (1949).
 4518*.  Zaubitzer  H.,  Uber  die  Moglichkeit  des
Einschallens  von  Arzneimitteln,  Med.  Klinik,
 45, 	196  (1950).
 4519*.  Zeilhofer  R.,  Letalitatsdosen  und  biologi¬
sche  Wirkund  des  Ultraschalls  in  Abhangig-
keit  von  der  Frequenz,  Dissertation,  Erlangen,
 1951.
 4520. 	Жуков  И  И.,  X  e  н  о  x  М.  А.  (см.  J40941).
 4521. 	Ziegler  W.  A.,  Fabrication  of  Piezoelec¬
tric  Crystal  Units,  Amer.  pat.  No.  2531660
 (1950).
 4522*.  Zille  L.  P.,  Wagtendonk  W.  J.
van,  The  Influence  of  Ultrasonic  Vibrations  Upon
the  Activity  of  Paramecin,  Biochem.  and  Biophys.
Acta,  6,  524  (1951).
 4523.  Зимаков  P.  В.,  О  поведении  некоторых  вод¬
ных  растворов  в  электромагнитном  поле  большой
частоты,  ДАН  СССР,  3,  452  (1934).
 4524*.  Zinn  W.,Sonnenschein  V.,  Ergebnisse
der  Ultraschalltherapie  rheumatischer  und  degene-
rativer  Gelefikerkrankungen,  Deutsche  med.  Wschr.
75,  827  (1950).
 4525*.  Zinn  R.,  Sonnenschein  V.,  Die  radi-
culare  Beschallung,  Nuovo  Cimento,  7,  Suppl.  2,
723  (1950).
 4526*.  Zinzius  J.,  Ober  den  EinfluB  der  physika¬
lischen  Energien,  insbesondere  des  Ultraschalls
auf  den  Ausfall  der  serologischen  Reaktionen,
Wien.  med.  Wschr.,  101,  402  (1951).
 4527*.  Zinzius  J.,  Woeber  Kh.,  Vorlaufige
Mitteilung  iiber  die  Wirkung  des  Ultraschalls  auf
die  serologischen  Blutreaktionen,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin  (KongreBbericht  der  Erlanger  Ultra¬
schalltagung,  1949),  S.  211.
 4528*.  Zinzius  J.,  Woeber  Kh.,  Ober  den
EinfluB  des  Ultraschalls  auf  die  serologischen
Reaktionen,  Arch.  Dermatologie  u.  Syphilis,  191,
404  (1949).
 4529. 	Z  m  u  d  a  A.  J.,  Dispersion  of  Velocity  and  Ano¬
malous  Absorption  of  Ultrasonics  in  Nitrogen,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  472  (1951).
 4530. 	Zo  bei  A.,  Beitrag  zu  Physik  und  Technik  der
Ultraschallquarze,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin
(KongreBbericht  der  Erlanger  Ultraschalltagung,
1949),  S.  29.
 4531*.  Zollinger  H.  U.,  Bejnerkungen  zur  Arbeit
Herbert  Brettschneider  «Ober  die  biologische
Wirkung  des  Ultraschalls  auf  die  lebende  Zelle
(II)»,  Strahlentherapie,  83,  530  (1951).
 4532*.  Zur  K.,  Die  Wirkung  des  Ultraschalls  auf  das
Prothrombinpotential,  Dissertation,  Universitat
Freiburg,  1950.
 с.  Краткие  сообщения  без  указания  автора
 4533. 	Detecting  Gallstones  with  Ultrasonic  Echoes,  Elect¬
ronics,  23,  No.  2,  172,  174,  176  (1950).
 4534. 	Einsatz  von  Ultraschall  beim  Farben  von  indan-
threnfarbstoffen,  Melliand  Textilber.,  32,  214  (1951).
 4535. 	Entzundern  und  Entfetten  mit  Ultraschall,  Fac¬
tory  Management  and  Maintennace,  107, 	130
 (1949).
 4536. 	High-Energy  Ultrasonic  Opens  Process  Prospects,
Chem.  Ind.,  65,  885  (1949).
 4537. 	Lab-Size  Ultrasonic  Tools,  Business  Week,  Nov.
19  (1949).
 4538. 	Loten  von  Aluminium,  Engineering,  168,  616  (1949).
 4539. 	Maschine  ultrasonique  a  laver  le  linge,  Nature
(Paris),  142  (1950).
 4540. 	Messung  hoher  Temperaturen  durch  Ultraschall,
Wireless  World,  56,  Suppl.  9  (1950).
 4541. 	Metallentfettung  durch  Ultraschall,  Feinverktech-
nik,  54,  115  (1950).
 4542. 	One-Kilowatt  Ultrasonic  Generator,  Electronics,
 23, 	No.  4,  148,  152,  156  (1950).
 4543. 	Present  Status  of  Use  of  Ultrasonic  Energy  in
Physical  Medicine,  Journ.  Amer.  Med.  Assoc.,
 148, 	646  (1952).
 4544. 	Priifung  von  Beton  mit  Ultraschall,  Civil  Eng.
Res.,  44,  520  (1949).  Aus  einem  Bericht  iiber  eine
Veroffentlichung  des  Road  Research  Board,  1946/47.
 4545. 	Priifung  von  Gummireifen  mit  Ultraschall,  Engi¬
neer,  192,  565  (1951).
 4546. 	Reifenpriifung,  eine  interessante  Entwicklung  der
Ultraschall-Technik,  Electrician,  147,  1377  (1951).
 4547. 	Supersonic  Examination  of  Boiler  Plate  and
Welded  Seams,  Engineering,  171,  29  (1951).
 4548. 	Ultraschall-  Reifenpriifung,  El.  Rev.,  149, 	893,
 (1951).
 4549. 	Ultraschallwellen  fiir  ungewohnliche  Reinigungs-
prozesse,  Elektrizitatsverwertung,  182  (1951/52).
 4550. 	Ultraschallpriifungen  von  SchweiBungen,  Engi¬
neering,  169,  264  (1950).

684
 Библиография
 4551. 	Ultraschall  in  der  Textilfabrikation,  Wool.  Rech.
Text.  Wld.,  78,  115  (1950).
 4552. 	Ultraschallbehandlung  von  Anstrichfarben,  Paint
Manufacture,  19,  447  (1949).
 4553. 	Ultraschaligenerator,  Chem.  Eng.,  56,  138  (1949).
 4555. 	l/ltraschall-Mahlverfahren.  Chemikerztg,  74,  86
 (1950).
 4556. 	Ultraschallverwendung  in  der  Industrie,  Chem.
Age,  62,  23  (1950).
 4557. 	Ultraschallwellen  als  Orientierungsmittel,  Elect¬
ronic  Eng.,  21,  464  (1949).
 4558. 	Ultrasonic  Noise  Harmless,  Sci.  News  Letter,  58,
275  (1950).
 4559. 	Ultrasonic  Shear  Waves  Detect  Flaws  in  Pipes,
Heat.,  Piping  Air  Condit.,  22,  208  (1950).
 4560. 	Ultraspnic  Soldering  Iron,  Journ.  Sci.  Instr.,  27,
29  (1950);  Electronics,  24,  August,  154  (1951).
 4561. 	Ultrasonic  Testing  of  Gas  Turbine  Disks,  Metal
Progress,  57,  468  (1950).
 4562. 	Ultrasonics  has  Wide  Industrial  Applications,
Product  Eng.,  20,  153  (1949).
 4563. 	Ultrasonics  Used  in  Seed  Treatment,  Electronics,
23,  No.  10,  238  (1950).
 4564. 	Ultrasonic  Vibration  Accelerates  Polymerization,
Electronics,  23,  No.  9,  206  (1950).
 4565. 	Ultrasound,  Unheard,  Hits  Nervous  Tissues,  Sci.
News  Letter,  58,  185  (1950).
 4566. 	Verhiitnng  von  Kesselstein  durch  Ultraschall,
Schweiz.  Techn.,  55  (1950).
 4567. 	Verzinnung  von  Aluminium  mittels  Ultraschall,
Electronics,  2  1,  No.  8  (1948).
 4-568.  Verzinnung  von  Aluminium  mit  Ultraschall,  Me-
talloberflaclie,  A3,  214  (1949).
 4569. 	Warmefreie  Ultraschallbehandlung  mit  Impuls-
betrieb,  Umschau,  50,  227  (1950).
 4570. 	Wall-thikness  of  Pulp  Digesters  «Read»  200  Times
at  Same  Cost  as  Drilling  4  Test  Holes,  Chem.  Proc.
Rev.,  Oktober  (1949).
 И.  РАБОТЫ,  ПОЯВИВШИЕСЯ  ВО  ВРЕМЯ  ПОДГОТОВКИ  К  ПЕЧАТИ  ШЕСТОГО  ИЗДАНИЯ  КНИГИ
 4571. 	Abbey  L.,  The  Velocity  of  Sound  in  Gases  at
Low  Pressures,  Anst.,  Journ.  Sci.  Res.,  A5,223  (1952).
 4572. 	Abruzzini  E.,  Gli  ultrasuoni  nei  campo
medico,  Basi  fisiche  delle  applicazioni  ed  appa-
recchi,  Archivio  de  Radiologia,  26,  385  (1950).
 4573. 	Aggarwal  R.  R.,  ParthasarathyS.,
Diffraction  of  Light  Due  to  Several  Ultrasonic
Waves,  Journ.  Sci.  and  Ind.  Res.,  12B,  459  (1953).
 4574. 	Aktienges,  fiir  Unternehmungen  der  Eisen-  u.
Stahlindustrie,  Essen,  Kondensierung  von  Acetal-
dehyd  zu  Aldol,  DBP  Nr.  867388  (1938).
 4575. 	Aides  J.  H.,  Jades  on  W.  J.,  The  Use
of  Ultrasonic  Therapy  in  Geriatrics,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin,  5,  107  (1952).
 4576. 	Alexander  P.,  Meek  G.  A.,  Anwendung
von  Ultraschallwellen  zum  Farben,  Melliand  Tex-
tilberichte,  24,  57,  133,  214  (1953).
 4577. 	Allard  H.,  Ots  I.,  Acceleration  de  la  germi¬
nation  de  graines  par  ultrasonoration,  Communi¬
cation  presentee  au  II,  Congres  Intern,  de  Bio-
chemie  a  Paris,  Juillet,  1952.
 4578. 	Altenburg  K-,  Die  Temperaturabhangigkeit
der  Ultraschallgeschwindigkeit  und  der  Oberflachen¬
spannung  des  Athvlenglykols,  Zs.  phys.  Chem.,
201,  91  (1952).
 4579. 	Altenburg  K-,  Zur  Frage  des  Einflusses  von
Ultraschall  auf  Platzwechselvorgange  in  Fltis-
sigkeiten,  Naturwiss.,  40,  289  (1953).
 4580. 	Altenburg  K-,  Die  Schallgeschwindigkeit
 in  Hochpolvmeren,  Zs.  phys.  Chem.,  202, 	14
 (1953).
 4581. 	А  л  ь  т  ш  у  л  e  p  С.  А.,  Резонансное  поглощение
зрука  ii  парамагнетиках,  ДАН  СССР,  85,  1235
 (1952).
 4582*.  Anstett  P.,  Gil  ultrasuoni  in  terapia,  Monde
Medical,  60,  125  (1951).
 4583*.  A  r  r  i  g  о  n  i  G.,  L  о  v  a  t  i  G.,  Gli  ultrasuoni
in  urologia,  Arch.  Ital.  Urologia,  24,  377  (1950).
 4584*.  Asche  G.,  Kernaberrationen  durch  Ultraschall,
Strahlentherapie,  85,  215  (1951).
 4585. 	Atlas-Werke,  Bremen,  Verfahren  zur  Ausnutzung
des  Dopplereffektes  bei  der  Echomethode,  insbes.
zur  Bestimmung  von  Fahrtgeschwindigkeit,  DBP
Nr.  873223  (1951).
 4586. 	Auerbach  R.,  Schallgeschwindigkeit  und
Kapillaritat,  Kolloid.  Zs..  113,  97  (1949).
 4587. 	В  a  k  e  r  G.  S.,  S  1  i  f  k  i  n  L.  М.,  M  a  r  x  J.  W.,
Germanium  Under  Ultrasonic  Stress,  I,  Anelastic
Effects,  II,  Dynamic  Yield  Point,  Journ.  Appl.
Phys.,  24,  1331  (1953).
 4588. 	Balakrishna  S.,  Sound  Velocities  in
 Some  Indian  Rock  Specimens,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  36, 	377 	(1952): 	Current  Sci.,  21,  241
 (1952).
 4589. 	В  a  1  a  m  u  t  h  L.,  Method  and  Means  for  Remo¬
ving  Material  From  a  Solid  Body,  Amer.  pat.
No.  2580716  (1951).
 4590. 	В  a  1  1  a  n  t  i  n  e  H.  Т.,  Bolt  R.  H.,  Hue-
ter  T.  F.,  Cavalieri  A.,  Dyer  I.,
D  о  z  о  i  s  E.,  The  Detection  of  Intracranial
Tumors  by  Use  of  Ultrasound,  Acoustics  Labora¬
tory  М.  I.  Т.,  Quart.  Progr.  Rep.,  January—March,
23  (1951).
 4591. 	Barbera  G.,  Gil  ultrasuoni  nei  processo  di
guarigione  delle  ferite,  Policlinico  Sez.  chir.,  59,
 53  (1952).
 4592. 	Barone  A.  Considerazioni  e  suggerimenti
sopra  i  concentrator!  de  energia  ultrasonora,  Ric.
Sci.,  22,  679  (1952).
 4593. 	В  a  s  t  i  e  n  P.,  Quelques  causes  d’erreur  dans  le
sondage  par  ultra-sons  des  pieces  metalliques,  Me-
taux  Corros.  Ind.,  26,  135  (1951).
 4594. 	В  a  u  1  e  H.,  Iaufzeitmessungen  an  Bohrkernen
und  Gesteinsproben  mit  elektronischen  Mitteln,
Geophysical  Prospecting,  1,  111  (1953).
 3595.  Baum'eister  G.  P.,  Ultrasonic  Testing  of
Cast  Iron  Pipe,  Nondestructive  Testing,  11,  28
 (1953).
 4596*.  Baumgartl  F.,  G  1  e  i  В  J-,  Uber  Veran-
derungen  der  Serumproteine  durch  Ultraschall,
Arztl.  Wschr.,  7,  574  (1952).
 4597. 	Bell  J.  W.  F.,  A  Fixed  Path  Ultrasonic  Inter¬
ferometer  for  Absoprtion  Measurements  on  Gases,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  96  (1953).
 4598. 	Ben  ham  T.  A.,  Ultrasonic  Wave  Analyzer,
Radio-Electr.  Eng.,  46,  12  (1951).
 4599*.  В  ere  у  A.,  De  Г  action  lethale  des  ultrasons
sur  les  tissus  vivants,  Acta  Physiotherapica  et
Rheumatologica,  6,  168  (1951).
 4600.  Beyer  R.  Т.,  Acoustic  Relaxation  in  a  van  der
Waals  Gas.,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  714
 (1952).

Библиография
 685
 4601*.  Bleier  W.,  Siegert  A.,  Zur  Frage  der
Ultraschallbehandlung  das  Ulcus  cruris  varicosum,
Med.  Klinik,  47,  114  (1942).
 4602*.  В  о  n  e  1  1  i  L.,  Aerosoli  per  sintillazione  ed
aerosoli  generati  con  ultrasuoni,  Minerva  Medica,
43,  204  (1952).
 4603. 	В  о  n  e  t  t  i  A.,  Velocita  degli  ultrasuoni  in  campo
elettrico  e  influenza  della  temperatura,  Ricerca
Scientifica,  18,  777  (1948).
 4604. 	В  о  r  d  о  n  i  P.  G.,  Dipendenza  delle  autofre-
quenze  di  un  solido  dalla  temperatura  e  dal  volume,
secondo  la  meccanica  statistica,  Nouvo  Cimento,
 10, 	268  (1953).
 4605. 	В  о  r  g  n  i  s  F.  E.,  On  the  Forces  due  to  Acoustic
Wave  Motion  in  a  Viscous  Medium  and  Their  Use
in  the  Measurement  of  Acoustic  Intensity,  Journ.
Acoust.  Soc  Amer.,  25,  546  (1953).
 4606. 	В  os  со 	G., 	Gli 	ultrasuoni  in 	microbiologia.
 Recenti  Progr.  Medic.,  12,  58  (1952).
 4607. 	Boyer 	R. 	A., 	Translational 	Dispersion  in
 Monatomic  Gases,  Journ.  Acoust  Soc.  Amer.,  24,
716  (1952).
 4608. 	Boyes  E.  G.,  Birds  and  Ultrasonics,  Radio
Electronics,  23,  52  (1951).
 4609. 	В  о  z  о  r 	t 	h 	R. 	М.,  Mason 	W.  P.,  M  c-
 S  к  i  m  i 	n 	H.  J.,  Frequency  Dependence  of  Elastic
 Constants  and  Losses  in  Nickel,  Beil.  Syst.  Techn.
Journ.,  30,  970  (1951).
 4610. 	Bozorth  R.  М.,  Mason  W.  P.,  M  с  S  к  i-
m  i  n  H.  J.,  W  a  1  к  e  r  J.  G.,  Elastic  Constants
and  Internal  Loss  of  Single  Nickel  Crvstals,  Phys.
Rev.,  75,  1954  (1949).
 4611. 	В  r  a  d  f  i  e  1  d  G.,  Ultrasonics  in  Solids,  Research,
 6, 	88  (1953).
 4612. 	Branson  N.  G.,  Ultra  High-Frequency  Sound
Waves  Measure  Thicknes  of  Metal  From  One  Side,
 Oil 	and  Gas  Journ.,  46,  January,  66,  69,  71  (1948).
 4613. 	Braujard  L.,  A  Process  Permitting  the  Eli¬
mination  of  Parasite  Waves  in  Ultrasonic  Testing
of  Metallic  Specimens,  Compt.  Rend.,  235,  804
 (1952).
 4614*.  Brettschneider  H.,  Die  Wirkung  des
Ultraschalles  auf  die  Entwicklung  des  Hiihnchen-
und  des  Froscheies,  Strahlentherapie,  87,  517
 (1952).
 4615. 	Bronzo  J.  A.,  Anderson  J.  М.,  The
Effectiveness  of  Plastic  Focusing  Lenses  with
High  Intensity  Ultrasonic  Radiation,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  24,  718  (1952).
 4616. 	Brown  R.,  Flockennachweis  mit  Ultraschall,
Canad.  Metals,  13,  Dezember,  24  (1950).
 4617. 	Briickmann  K-,  Ultraschall-Generator  fur
gasformige  Medien,  Chem.-Ing.-Techn.,  25,  492
 (1953).
 4618. 	Brunn  W.  B.,  Mitchell  W.  J.,  Ultra¬
sonics  Brings  100%  Inspection  to  Power  Piping,
Power,  94,  102  (1950).
 4619*.  Buchtala  V.,  Fuchs  K-H.,  Ergebnisse
der  Ultraschallbehandlung  und  experimentellen
Untersuchung,  Dermatol.  Wschr.,  74,  277  (1949).
 4620*.  Bunse  W.,  Fr  i  ngs  J.,  J  a  h  n  H.,  Einwir¬
kung  des  Ultraschalls  auf  das  Kaninchenherz,
Strahlentherapie,  87,  617  (1952).
 4621. 	Buonsanto  М.,  Influence  of  Ultrasonic
Waves  on  the  Velocity  of  Mutarotation  of  D-Glu-
cose,  Boll.  Soc.  Ital.  Biol.  Sper.,  25,  878  (1949).
 4622. 	Bu  r  1  a  n  d  о  F.,  Esame  Mediante  ultrasuoni
della  struttura  dei  meteriali,  Elettrotecnica,  39,
18  (1952).
 4623. 	Burmeister  H.,  Der  EinfluB  von  Ultra¬
schall  auf  die  Reifung  von  Spirituosen,  Ather,
Ole  Riechstoffe  usw.,  2,  60  (1952).
 4624. 	Burstein  М.,  Lewi  S.,  Action  des  uitra-
sons  sur  le  caillot  plasmatique,  Compt.  Rend.  Soc
Biol.,  145,  1599  (1951).
 4625*.  Busnel  R.  G.,  Gligorijevic  J.,
Chauchard  P.,  Mazoue  H.,  Contribu¬
tion  a  1’etude  des  effects  et  des  mecanismes  d’action
des  ultrasons  sur  le  systeme  neuromusculaire,  Der
Ultraschall  in  der  Medizin,  6,  1  (1953).
 4626. 	Busnel  R.  G.,  Picard  D.,  Remarques  sur
les  causes  d’erreurs  et  les  divergences  de  resultats
dans  l’oxydationi  de  ПК  par  les  ultrasons,  Journ.
chim.  phys.,  50,  102  (1953).
 4627. 	Busnel  R.  G.,  Picard  D.,  Rapports  entre
la  longueur  d’onde  et  l’oxydation  de  l’iodure  de
potassium  par  les  ultrasons,  Compt.  Rend.,  235,
1217  (1952).
 4628. 	Busnel  R.  G.,  Picard  D.,  Bouzigues
 H.,  Rapports  entre  la  longueur  d’onde  et  l’oxy¬
dation  de  l’iodure  de  potassium  par  les  ultrasons,
Journ.  chim.  phys.,  50,  97  (1953).
 4629*.  Busse  Grawitz  P.,  El  tratamiento  por
ondas  ultrasonoras,  La  Prensa  Medica  Argentina,
 38, 	3132  (1951).
 4630. 	В  у  a  r  d  S.,  Note  on  the  Impedance  Variations
of  an  Electro-Acoustic  Transducer  in  a  Reflecting
Field,  Proc.  Phys.  Soc.,  61,  478  (1948).
 4631. 	Camp  L.,  Broad  Band  Directional  Barium  Tita-
nate  Transducers,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25.
297,  (1953).
 4632. 	С  a  m  p  b  e  1  1  W.  W.,  Murfitt  R.  H.,
Ultrasonic  Survey  of  Riveted  Drums,  Journ.  Inst.
Fuels,  25,  145,  190  (1952).
 4633. 	С  a  n  a  с  F.,  Measurement  of  the  Reflection  of
Ceilings  by  Means  of  Ultrasonics,  Compt.  Rend.,
236,  467  (1953).
 4634. 	Canfield  R.  H.,  Non-Destructive  Examina¬
tion  of  Steel,  the  Detection  of  Laminations,  The
Marine  News,  43,  397  (1938).
 4635*.  Carbonini  М.,  Lezioni  endouterine  del  feto
da  ultrasuoni,  Minerva  Ginecologica,  3, 	539
 (1951).
 4636. 	Cardona  S.,  Ultrasuoni  e  loro  utilizzazione
per  esami  nei  materiali  e  nelle  saldature,  Riv.
Ital.  Saldatura,  3,  199  (1951).
 4637. 	Carhart  R.  R.,  Reflection  of  Sound  in  the
Ocean  From  Temperature  Changes,  Journ.  Appl.
 Phys.,  24,  929  (1953).
 4-638.  Carrelli  A.,  Branca  G.,  Making  Visible
Viscosity  Waves  in  Liquids,  Nuovo  Cimento,  8,
889  (1951).
 4639. 	Carrelli  A.,  Porreca  F.,  Ultrasonic  Gra¬
ting  Remaining  After  Stopping  the  Supersonic
Waves,  II.,  Nuovo  Cimento,  10,  98  (1953).
 4640. 	Carelli  A.,  Porreca  F.,  Ultrasonic  Gra¬
ting  Remaining  After  Stopping  of  the  Ultrasonic
Waves,  III,  Nuovo  Cimento,  10,  883  (1953).
 4641. 	Carstensen  E.  L.,  Sch  wan  H.  P.,
Determination  of  the  Acoustic  Properties  of  Blood
and  Its  Components,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
25,  286  (1953).
 4642*.  С  a  v  a  1  i  e  r  i  A.  L.,  Coen  M.  S.,  В  u  t-
kus  W.  S.,  T  u.  1  1  у  D.  F.,  Hueter  T.  F.,
В  a  1  1  a  n  t  i  n  e  H.  Т.,  Bolt  R.  H.,  Ultra¬
sonic  Detection  of  Intracranial  Tumors,  Acoustics
Laboratory  М.  I.  Т.,  Quart.  Progr.  Ren.,  Janua¬
ry—March,  17  (1952).

686
 Библиография
 4643. 	Centre  national  de  la  Recherche  scientifique,  Paris,
Generateur  de  sons  et  d’ultra-sons  de  grande  puis¬
sance,  Fr.  pat.  No.  1039511  (1951).
 4644. 	Centre  national  de  la  Recherche  scientifique,  Paris.
Perfectionnements  aux  generateurs  de  sons  et  d’ul¬
trasons  de  grande  puissance,  Fr.  pat.  No.  648345
 (1953).
 4645. 	Cerf  R.,  Sur  Faction  l’ondes  transwersales  de
frequence  ultrasonique  dans  les  solutions  de  mole¬
cules  en  chaines,  Journ.  de  phys.  et  rad.,  13,  275
 (1952); 	Compt.  Rend.,  234,  1549  (1952).
 4646. 	Cerf  R.,  Sur  Faction  d’ondes  transversales  de
frequence  ultra-sonique  dans  les  solutions  de  hauts
polymeres  rigides,  Compt.  Rend.,  234,  1549  (1952);
Journ.  de  phys.  et  rad.,  13,  458  (1952).
 4647. 	Charity  F.,  Ultrasonics  for  the  Metalworker,
Western  Machinery  and  Steel  World,  43,  Decem¬
ber,  85,  137  (1952).
 4648*.  Chateau  A.,  Quelques  applications  recentes
en  ultra-sonotherapie.  Les  algies  des  amputes
Journ.  de  Radiol.,  d’Electrol.  et  Arch.  d’Electr.
med.,  32,  513  (1951).
 4649. 	Cheatham  R.  G.,  Dietz  A.  G.  H.,
Ultrasonic  Investigation  of  Plasticized  Polymethyl
Methacrylate,  Phys.  Rev.,  86,  645  (1952).
 4650. 	Chomse  H.,  Hoffmann  W.,  Seidel  P.
 Die  Sichtbarmachung  von  Warme  und  Ultraschall
durch  Organo-Phosphore,  Naturwiss,  40, 	288
 (1953).
 4651. 	Chy  noweth  A.  G.,  Schneider  W.  G.,
Ultrasonic  propagation  in  xenon  in  the  region  of
its  critical  temperature,  Journ.  chem.  Phys.,  20,
1777  (1952).
 4652*.  Cicardo  V.  H.,  Bremier  R.,  Action  des
ultra-sons  sur  les  modifications  de  Гёсогсе  cerebrale
produites  par  les  sels  de  potassium  ou  le  citrate  de
soude,  Compt.  Rend.  Soc.  Biol.,  145,  1720  (1951).
 4653*.  Cicardo  V.  H.,  d  e  1  Conte  E.,  Сар¬
ре  1  1  i  n  о  A.,  Inhibition  de  l’hypophyse  due
cobaye  par  les  ultra-sons,  Compt.  Rend.  Soc.  Biol.,
145,  1710  (1951).
 4654. 	Clair  H.  W.  St.,  Sonic  Flocculator  and  the
Method  of  Flocculating  Smoke  or  the  Like,  Amer.
pat.  No.  2215484  (1938).
 4655. 	Collins  W.  H.,  Supersonic-controlled  FM
for  Busand  Storecasting,  Radio  Electronics,  22,
 30 	(1951).
 4656. 	Conn  К.  Т.,  Ultrasonics,  Research,  2,  495  (1952).
 4657. 	С  о  r  r  e  Y.  de,  Determination  des  sept  constantes
elastiques  dynamiques  du  phosphatemonoammo-
nique,  Compt.  Rend.,  236,  1903  (1953).
 4658. 	С  о  r  r  e  Y.  de,  Etude  de  l’elasticite  et  de  la  pie-
zoelectricite  cristallines,  Dissertation,  Universite,
Paris,  1953.
 4659. 	Crawford  A.  E.,  Ultrasonic  Tinning  Technics
for  Aluminium,  Electronics,  25,  12,  102  (1952).
 4660. 	Crawford  A.  E.,  Some  Metallurgical  Appli¬
cations  of  Ultrasonics,  Metallurgia,  47,  109  (1953).
 4661. 	Crawford  A.  E.,  Anwendung  von  Ultraschall
in  der  Schweifitechnik,  Light  Metals,  15,  102
(1952).
 4662*.  D  a  1  i  с  h  о  W.,  Zur  Therapie  der  Arthrosis  de¬
formans,  Ein  Vergleich  zwischen  Runtgen-  und
Ultraschallbehandlung,  Strahlentherapie,  88,  657
(1952).
 4663*.  D’A  gostino  A.,  Risi  М.,  Primi  risultati
dell’ultrasonoterapia  nella  cura  della  malattia  de
Buerger  nell’Ospedale  San  Camillo  in  Roma,  Miner¬
va  Medica,  42,  654  (1951)
 4664. 	Danusso  F.,  Fadigati  E.,  Ultrasonic
Velocity  and  Adiabatic  Thermodynamic  Property
of  Liquid  Organic  Compounds,  Compt.  Rend.  Accad.
Naz.  Lincei,  14,  81  (1953).
 4665. 	Dawson  W.  J.,  Applications  of  Supersonic
Testing  to  Steelworks  Problems,  Engineer,  181,
467  (1946).
 4666. 	De  Groat  G.  H.,  Soft  Steel  and  Ultrasonics-
machine  Borcarbide,  Amer.  Machinist,  15.  Nov.,
141  (1952).
 4667. 	Delaunois  A.  L.,  Ultraschallschwigungen
in  der  Ernahrungsindustrie,  Fermentatio  (Gant),
 113 	(1952).
 4668. 	D  e  s  с  h  С.  H.  The  Detection  of  Cracks  in  Steel
by  Means  of  Supersonic  Waves,  Engineer,  181,
467  (1946).
 4669. 	D  e  v  e  у  G.  B.,  Ultrasonic  Microscope,  Radio-
Electronic  Eng.,  8  (1953).
 4670. 	Dice  J.  W.,  Testing  Materials  for  Internal
Discontinities  with  Supersonic  Echoes,  Ind.  Ra-
diogr.,  5,  29  (1947).
 4671*.  Dice  L.  R.,  Barts  E.,  Ability  of  Mice  of
the  Genus  «Peromyscus»  to  Hear  Ultrasonics  Sound,
Science,  116,  110  (1952).
 4672. 	Dickinson  T.  A.,  Processing  Steel  with
Sound,  Steel  Process,  36,  447  (1950).
 4673. 	D  i  e  t  h  e  1  m  C.  W.,  Ferrite  als  magnetostrik-
tive  Resonatoren  und  deren  Anwendung  als  Element
elektrischer  Filter,  Techn.  Mitt.  PTT,  29,  281
 (1951).
 4674. 	D  i  e  t  r  i  с  к  H.,  Y  a  e  g  e  г  E.,  В  ugosh  J.,
Hovorka  F.,  Ultrasonic  Waves  and  Electro¬
chemistry,  III.  An  Electrokinetic  Effect  Produced
by  Ultrasonic  Waves,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
25,  461  (1953).
 4675. 	Dietrick  H.,  Yeager  E.,  Bugosh  J.,
Hovorka  F.,  Ultrasonic  Waves  and  Electro¬
chemistry,  IV.  The  Production  of  Alternating
Components  in  the  Potential  of  a  Polarized  Hyd¬
rogen  Electrode  with  Ultrasonic  Waves,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  466  (1953).
 4676. 	Dietz  A.  G.  H.,  С  1  о  s  m  a  n  n  P.  J.,  К  a-
vanagh  G.  М.,  Rossen  J.  N.,  The  Mea¬
surement  of  Dynamic  Modulus  in  Adhesive  Joints
at  Ultrasonic  Frequencies,  ASTM  Spec.  Techn.
Publ.  No.  101,  1J7  (1951).
 4677*.  Dietz  W.,  Uber  die  Kombination  von  Ultra¬
schallbehandlung  mit  Kjankengymnastik  und  Mas¬
sage,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  5, 	118
 (1952).
 4678.  D  i  e  t  z  el  A.,  Versuche  mit  Ultraschall  zur
Priifung  von  Blech,  GuB  und  Keramik,  Ber.
Deutsch.'  Keram.  Ges.,  28,  299  (1951).
 4679*.  D  i  R  i  e  n  z  о  S.,  Los  Ultrasonidos  en  Medicina,
La  Prensa  Medica  Argentina,  37,  45  (1950).
 4680*.  Donhardt  A.,  Presch  H.  R.,  Uber
Ultrabeschallungen  der  Kaninchenleber,  Strah¬
lentherapie,  91,  311  (1953).
 4681. 	Dognon  A.,  Les  ultrasons  et  leur  applications,
Presses  Universitaires  de  France,  181  (1953).
 4682. 	Dognon  A.,  Bases  physiques  de  Faction  biolo-
giques  des  ultrasons,  Journ.  de  Radiol.,  d  Electr.
Med.,  32,  601  (1951).
 4683*.  Domini  G.,  Gli  ultrasuoni  e  le  loro  applica-
zioni  nella  biologia  sperimentale  e  nella  terapia
umana,  Recenti  Progr.  Medic,  12,  50  (1952).
 4684.  Drake  H.  C.,  Sound  Testing  Searches  out  Rail
Defects  Within  Limits  of  Joint  Bars,  Railway  Age,
128,  March,  55  (1950).

Библиография
 687
 4685*.  Du  Chaliot  С.,  Gli  ultrasuoni  in  terapia:
come  e  dove  agiscono,  Sicilia  Sanitaria,  4,  154
 (1951).
 4686. 	D  u  t  t  a  A.  K-,  Ultrasonic  Absorption  and  Rela¬
xation  Mechanism,  Indian  Journ.  Phys.,  26,  279
 (1952).
 4687. 	Dutta  A.  K-,  Mukherje  S.  K-,  Experi¬
ments  on  the  Internal  Dispersion  of  Supersonic
Waves  in  Liquids,  Indian  Journ.  Phys.,  26,  161
(1952).
 4688. 	Eckardt  A.,Lindig  O.,  Ni  tzsche  K.,
Zur  Homogenisierung  v.  Ultraschallfeldern  in
Wasser,  Ann.  d.  Phys.,  12,  237  (1953).
 4689. 	Eden  C.,  Blasenfreies  Glas  durch  Ultraschall,
Umschau,  53,  299  (1953).
 4690. 	Eigen  М.,  Kurtze  G.,  Tamm  K-,  Zum
Reaktionsmechanismus  der  Ultraschallabsorption
in  waBrigen  Elektrolvtlosungen,  Zs.  Elektrochem.,
57,  103  (1953).
 4691. 	Eisenmann  K.,  Untersuchung  der  Rissebil-
dung  des  Betons  mit  Ultraschall,  Beton-  u.  Stahl-
betonbau,  46,  19  (1951).
 4692. 	Ellis  E.  B.,  Ultrasonic  Inspection:  Its  Appli¬
cation  in  the  Production  of  Cast  Rollis,  Iron  and
Steel,  No.  10,  429  (1952).
 4693. 	Эльпинер  И.  E.,  Ультразвуковые  волны
ь  микробиологии,  Микробиология,  21,  228  (1952).
 4694. 	Enderby  J.  A.,  On  Electrical  Effects  Due
to  Sound  Waves  in  Colloidal  Suspensions,  Proc.
Royal  Soc.,  A207,  329  (1951).
 4695. 	E  n  e  г  C.,  On  the  Study  of  the  Wave  Field  of  a
Vibrating  Quartz  Crystal,  Rev.  Fac.  Sci.  Univ.
Istanbul,  A,  18,  101  (1953).
 4696. 	Epstein  P.  S.,  Carhart  R.  R.,  The
Absorption  of  Sound  in  Suspensions  and  Emulsions,
 I. 	Water  Fog  in  Air,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 25, 	553  (1953).
 4697. 	Ernst  P.  J.,  Hoffmann  Ch.  W.,  Die
Herstellung  von  Bariumtitanat-Ultraschallerzeu-
gern,  Electronics,  25,  No.  8,  162  (1952).
 4698*.  E  t  t  1 	H., 	Die 	Ultraschallbehandlung  der
 Sklerodermie,  Strahlentherapie,  87,  567  (1952).
 4699*.  Ettl  H.,  Gabriel  H.,  Zur  Frage  der  Ultra¬
schalltherapie  in  der  Dermatologie,  Strahlenthe¬
rapie,  87,  129  (1952).
 4700*.  Euler  H.,  Skarzynski  B.,  Beobachtun-
gen  iiber  den  EinfluB  von  Ultraschallwellen  auf
hohere  Tiere  und  auf  Bakterien,  Ark.  Kem.  Mine¬
ral.  Geol.,  Ser.  В17,  1  (1943).
 4701. 	Exner  M.  L.,  Hampe  W.,  Experimental
Determination  of  the  Damping  of  Pulsating  Air
Bubbles  in  Water,  Acustica,  3,  67  (1953).
 4702. 	Fark  H.,  Thermische  und  lytische  Wirkungen
des  Ultraschalls,  Frequenz,  6,  255  (1952).
 4703. 	Fay  R.  D.,  Notes  on  the  Transmission  of  Sound
Through  Plates,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,
220  (1953).
 4704. 	Fay  R.  D.,  Effect  of  Losses  on  Transmittivity
of  Plates,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  623
 (1953).
 4705. 	F  e  1  i  x  W.,  Practical  Ultrasonic  Material  Testing,
Sulzer  Techn.  Rev.,  19  (1952).
 4706. 	Firestone 	FI. 	A., 	Inspecting  Solid  Parts
 by  Supersonic  Shear  Waves,  Amer.  pat.
No.  2592135  (1945).
 4707. 	Firestone 	FI. 	A., 	Method 	of 	Supersonic
 Inspection,  Amer.  pat.  No.  2592134  (1945).
 4708. 	Firestone 	FI. 	A., 	Means 	for 	Generating
 Supersonic  Waves,  Amer.  pat.  No.  2601779  (1946).
 4709. 	Firestone  FI.  A.,  Sperry  Supersonic  Reflecto-
scope,  Iron  Age,  154,  October,  116  (1944).
 4710*.  F  i  s  e  h  e  r.  H.,  Frohlicher  R.,  Die
Aufhebung  des  elektrisch  erzeugten  Herzkammer-
flimmerns  durch  Ultraschall,  Zs.  ges.  exp.  Med.,
118,  240  (1952).
 4711.  Fogg  P. 	G. 	Т., 	Hanks 	P. 	A., 	Lam¬
 bert  J.  D.,  Ultrasonic  Dispersion  in  Halo-
methane  Vapours,  Proc.  Roy.  Soc.,  A2  19,  490  (1953).
 4712*.  F  о  t  i  М.,  О  1  i  v  a  L.,  L’azione  degli  ultra¬
suoni  sullo  stato  de  gravidanza  della  cavia,  Clin.
Ostet.,  6, 	168 	(1951).
 4713.  Frank  R.  H.,  Grundlagen  und  Anwendung  der
Ultraschallprufung,  Trans.  Amer.  Soc.  Mech.  Eng.,
 73, 	225  (1951).
 4714*. 	Frank 	R. 	H., 	Krusen 	M. 	D. 	Present
 Status  of  the  Use  of  Ultrasonic  Energy  in  Physical
Medicine,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  5,  163
 (1952).
 4715*. 	French 	L. 	A., 	Wild  J. 	J., 	N  e 	a  1  D.,
 Attempts  to  Determine  Harmful  Effects  of  Pulsed
Ultrasonic  Vibrations,  Cancer,  4,  342  (1951).
 4716*.  French  L.  A.,  Wild  J.  J.,  N  e  a  1  D.,
Detection  of  Cerebral  Tumors  by  Ultrasonic  Pul¬
ses.  Pilot  Studies  on  Postmortem  Material,  Cancer,
 3, 	705  (1950).
 4717*. 	French 	L. 	A., 	W  i  1  d  J. 	J., 	Neal  D.,
 The  Experimental  Application  of  Ultrasonics  to
the  Localization  of  Brain  Tumors,  Journ.  of  Neuro¬
surgery,  8,  198  (1951).
 4718.  Fr  i  e  d  1  a  n  d  Fr.,  Therapeutic  Application
of  Ultrasonic  Energy,  Arch.  Phys.  Med.,  33,
No.  8  (1952).
 4719*.  Frit  z-N  i  g  g  1  i  H.,  Ultraschallschadigungen
und  Rontgeneffekte  bei  Drosophila  Melanogaster,
Strahlentherapie,  85,  233  (1951).
 4720*.  Fry  W.  J.,  Action  of  Ultrasound  on  Nerve  Tis¬
sue,  A  Review,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,
 I 	(1953).
 4721*.  Fry  W.  J.,  Baumann  R.  Fry,  Tem¬
perature  Changes  Produced  in  Tissue  During
Ultrasonic  Irradation,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 25, 	6  (1953).
 4722*.  Gabriel  H.,  Ultraschall  i.  d.  Dermatologie,
Wien.  Klin.  Wschr.,  63,  202  (1951).
 4723*.  G  a  b  r  i  e  1  H.,  Zur  Therapie  des  varikos  beding-
ten  Ulcus  cruris,  Wien.  med.  Wschr.,  102,  399
 (1952).
 4724.  Gabrielli  I.,  P  о  i  a  n  i  G.,  Misure  di  velo¬
cita  degli  ultrasuoni  in  alcune  mescolanze  di  li¬
quidi,  Ric.  Sci.,  22,  1426  (1952).
 4725*.  G  a  d  e  n  E.,  Beobachtungen  iiber  die  Wirkung
des  Ultraschalls  auf  das  Knochenmark,  Strahlen¬
therapie,  87,  585  (1952).
 4726.  Gartner  W.,  Ober  die  Moglichkeit  der  Zer-
kleinerung  suspendierter  Stoffe  durch  Ultraschall,
Acustica,  3,  124  (1953).
 4727*.  Gaier  H.,J  antsch  J.,  Ober  das  Eintreiben
von  Medikamenten  mittels  Ultraschall,  Wien.
Klin.  Wsschr.,  64,  520  (1952).
 4728. 	G  a  t  f  1  e  1  d  E.  N.,  An  Apparatus  for  Determi¬
ning  the  Velocity  of  an  Ultrasonic  Pulse  in  Engi¬
neering  Materials,  Electronic  Eng.,  24,  390  (1952).
 4729. 	Gavreau  V.,  Mesure  de  la  puissance  acous-
tique  et  du  rendement  des  sirenes  statiques  type
«Levavasseur»,  Centre  de  recherches  scientifiques
industrielles  et  maritimes,  Note  345  (1953).
 4730*.  Gierke  H.  E.  von,  Oestreicher  H.  L.,
Franke  E.  F.,  Parrack  H.  O.,  Wit-

688
 Библиография
 tern  W.  W.  von,  Physics  of  Vibrations  in
Living  Tissues,  Journ.  Appl.  Physiol.,  4,  886
 (1952).
 4731*.  Gierke  H.  E.  von,  P  a  rr  а  с  к  H.  О.,  Е  1  d-
r  е  d  g  е  D.  H.,  Heating  of  Animals  by  Absorbed
Sound  Energy,  Journ.  Cellular  and  Comparative
Physiol.,  39,  487  (1952).
 4732*.  G  i  r  e  1  1  i  М.,  Anwendurjg  des  Tetrahydrofuryl-
esters  der  Nicotinsaure  bei  der  Ultraschall-
Therapie  einiger  rheumatischer  Affektionen,  Miner¬
va  med.,  43,  1343  (1952).
 4733.  Glen  J.,  Testing  of  Welds  (Ultrasonic),  Engineer,
181,  467  (1946).
 4734*.  Gloggengiefier  W.,  Zur  Pathologie  der
Ultraschallwirkung,  Munch.  Med.  Wschr.,  94,
1015  (1952).
 4735. 	Go  bei  R.,  Verzinnung  von  Aluminium  mit
 ■ 	Hilfe  von  Ultraschall,  Elektrotechnik,  7, 	40
 (1953).
 4736. 	G  o  b  e  1  R.,  Die  Anwendung  des  Ultraschalls  in
der  Biologie,  Nachrichtentechnik,  3,  549  (1953).
 4737. 	Gold  Т.,  A  Design  of  an  Ultrasonic  Delay
Line,  Phil.  Mag.,  42,  787  (1951).
 4738. 	Gold  L.,  Ultrasonic  Wave  Propagation  in  Mate¬
rials.  A  Guide  to  Theoretical  Results.  ASTM
Spec.  Techn.  Publ.  No.  101,  3  (1951).
 4739. 	Grabar  P.,  Biological  Actions  of  Ultrasonic
Waves,  Advances  in  Biological  and  Medical  Phy¬
sics,  3,  191  (1953).
 4740. 	Greenspan  М.,  Thompson  М.  C.,  Jr.,
An  Eleven  Megacycle  Interferometer  for  Low
Pressure  Gage,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  92
 (1953).
 4741. 	G  r  i  f  f  i  n  g  V.,  The  Chemical  Effects  of  Ultra¬
sonics,  Journ.  Chem.  Phys.,  20,  939  (1952).
 4742*.  Grognot  P.,  Durch  Ultraschallschwingungen
in  Luft  hervorgerufene  Reaktionen  des  Blutes  und
des  Kreislaufs,  Journ.  de  Physiol.,  44,  255  (1952).
 4743*.  G  ii  n  s  e  1  E.,  Die  Strahlenschaden  am  wachsen¬
den  Knochen,  Strahlentherapie,  91,  595  (1953).
 4744. 	Hall  E.  D.,  Ultrasonic  Testing  in  Railroad
Work,  ASTM,  Spec.  Techn.  Publ.  No.  101,  87
 (1951).
 4745. 	H  a  n  e  1  R.,  Die  Messung  von  Ultraschallinten-
sitaten,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  5,  171
 (1952).
 4746. 	Hartley  J.  C.,  Ultrasonics  in  the  Heavy
Forging  Industry,  ASTM.  Spec.  Techn.  Publ.
No.  101,  72  (1951).
 4747. 	Hastings  C.  H.,Carter  S.  W.,  Inspection.
Processing  and  Manufacturing  Control  of  Metals  by
Ultrasonic  Methods,  ASTM,  Spec.  Techn.  Publ.
No.  101,  14  (1951).
 4748. 	Hatfield  P.,  An  Ultrasonic  Phase  Lad  Method
for  Measuring  the  Thickness  of  Rubber,  Brit.
Journ.  Appl.  Phys.,  3,  326  (1952).
 4749. 	Hatfield  P.,  Emerton  H.  W.,  Wrist
P.  E.,  Resuspension  of  Dow  Latex  580  G  by
Ultrasonics,  Nature,  170,  170  (1952).
 4750*.  H  e  i  m  a  n  n  М.,  Die  Anwendung  des  Ultra¬
schalls  in  der  Phytopathologie,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin,  7,  41  (1954).
 4751. 	H  e  n  g  1  e  i  n  A.,  S  с  h  u  1  z  R.,  Die  Auslosung
der  Polymersation  des  Acrylamids  durch  Ultra¬
schall,  Zs.  f.  Naturforsch.,  7b,  484  (1952).
 4752. 	Henry  G.  E.,  Ultrasonic  Cleaning  of  Small
Parts,  Gen.  Electr.  Rev.,  55,  60  (1952).
 4753*.  Herrick  L.  J.,  Temperatures  Produced  in
Tissues  by  Ultrasound:  Experimental  Study  Using
 Various  Technics,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,
 12 	(1953).
 4754. 	Hesse  R.,  Zur  Wirkung  der  Ultraschall-Behand-
lung  von  Samen  auf  die  Keimung  und  das  nachfol-
gende  Wachstum  von  Pflanzen,  Flora,  139,  565
 (1952).
 4755. 	Hetzler  М.,  Ultrasonic  Inspection  of  Semifi¬
nished  Products,  Revue  de  M^tallurgie,  50, 	1
 (1S53).
 4756. 	Hetzler  М.,  M  i  с  h  a  1  s  к  i  A.,  Ultraschall-
prufungen  von  Prefipassungen,  Werkstattstechn.
 u. 	Maschinenbau,  43,  321  (1953).
 4757*.  H  e  у  с  к  H.,  Ultraschall  und  Zentralnerven-
system,  Schweiz,  med.  Wschr.,  82,  Nr.  5  (1952).
 4758*.  Hintzelmann  U.,  Zum  Dosierungsproblem
bei  der  Ultraschalltherapie,  Der  Ultraschall  in
der  Medizin,  5,  76  (1952).
 4759.  Hirata  F.,  Ambo  Е.Д  awakami  H.,
Effect  of  Ultrasonic  Radiation  on  a  Reaction
between  Sodium  Oleate  Aqueous  and  Gaseous
Oxygen  I  —  III,  Journ.  Chem.  Soc.  Japan,  73,  429,
 553 	(1952).
 4760*.  H  о  p  к  e  r  W.,  Die  biologischen  Wirkungen  des
Ultraschalls  auf  des  Gehirn.  Der  Ultraschall  in
der  Medizin,  5,  178  (1952).
 4761.  H  о  1  1  m  a  n  n  H.  E.,  Die  Orientierungsmusik
der  Fledermause,  Naturwiss.,  39, 	384  (1952).
 4762*.  Holtz  P.,  R  e  i  с  h  e  1  W.  S.,  Engel-
hardt  A.,  Henke  V.,Schumann  H.  J.,
Uber  den  Mechanismus  der  Ultraschallwirkung,
Arch.  exp.  Pathol.  Pharmakol.,  214,  392  (1952).
 4763. 	Homan  R.  E.,  Ultrasonics.  A  Sound  Method
of  Cleaning,  Amer.  Machinist,  97  July,  120
 (1953).
 4764. 	Homes  G.  A.,  Ots  I.  H.,  Symon  E.,
 La  methode  beige  de  controle  ultrasonoscopique
des  materiaux,  Metaux,  Corr.-Ind.,  27, 	24
 (1952).
 4765. 	Horsley  С.  B.,  Danser  H.  W.  Sprtiht-
rocknung  mit  Beschallung,  Amer.  pat.  Nr.  2575297
 (1947).
 4766. 	Horsley  С.  B.,  Seavey  G.  C.,  Apparatus
for  Generating  Sound  Waves,  Amer.  pat.
No.  2514129  (1947).
 4767. 	Horton  J.  P.,-The  Effect  of  Intermolecular
 Bond  Strengh  on  the  Onset  of  Cavitation,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  480  (1953).
 4768*.  Horton  J.  P.,  H  о  r  w  о  о  d  М.  P.,  P  h  i  n-
n  e  у  D.  E.,  Anwendbarkeit  der  letalen  Eigen¬
schaften  des  Ultraschalles  in  der  Praxis  der  Ge-
sundheitstechnik,  Sewage  ind.  Wastes,  24,  457
 (1952).
 4769*.  Horwood  M.  P.,  Horton  J.  P.,
Minch  V.  A.,  Factors  Influencing  Bactericidal
Action  of  Ultrasonic  Waves,  Journ.  Amer.  West.
Works  Ass.,  43,  153  (1951).
 4770. 	H  о  s  p  i  t  e  1  J.,  Utilization  of  Ultrasonics  in  the
Inspection  of  Generator  Parts.,  Intern.  Congr.  on
Industrial  Heating  (Paris),  No.  20,  7  (1952).
 4771. 	Houghton  L.  Y.,  Hayward  Th.  H.,
Smoke  and  Fume  Separating,  Amer.  pat.
No.  2216779  (1938).
 4772. 	H  u  e  t  e  r  T.  F.,  A  Temperature  Invariant  Impe¬
dance  Point  in  the  Frequency  Response  of  Circular
Barium  Titanate  Transducers,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  25,  152  (1953).
 4773. 	Hue  ter  T.  F.,  Ultraschall-Verfahren  zum
Reinigen  und  Entfetten  hochwertiger.  Einzelteile,
ETZ,  73,  336  (1953).

Библиография
 689
 4774. 	Hueter  Т.  F.,  С  a  v  а  1  i  е  г  i  А.,  D  о  z  о  i  s  Е.,
On  the  Frequency  Response  of  Barium  Titanate
Transducers,  Acoustics,  Laboratory  М.  I.  Т.,
Quarterly  Progress  Report,  Januar—March,  24
 (1951).
 4775*.  Hueter  T.  F.,  Cavalieri  A.,  Lang-
m  u  i  r  B,,  Butkus  W.,  Kyrazis  D.,
Bolt  R.  Т.,  Ballantine  H.  Т.,  The
Detection  of  Intracranial  Tumors  by  Use  of
Ultrasound,  Acoustics  Laboratory  М.  I.  Т.,
Quarterly  Progress  Report,  Juli-September,  38
 (1951).
 4776*.  Hueter  T,  F.,  Rosenberg  M.  D.,
Bericht  iiber  die  medizinisch-biologische  Ultra¬
schall-Arbeitstagung  in  Urbana,  Illinois,  USA
(25—29/V,  1952),  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,
 5, 	140  (1952).
 4777. 	Hughes  D.  S.,  С  г  о  s  s  J.  H.,  Elastic  Wave
Velocities  in  Rocks  at  High  Pressures  and  Tempera¬
tures,  Georhysics,  16,  577  (1951).
 4778. 	Hughes  D.  S.,  J  о  n  e  s  H.  J.,  Elastic  Wave
Velocities  in  Sedimentary  Rocks,  Trans.  Amer.
Geophys.  Union,  32,  173  (1951).
 4779. 	Hunter  A.  N.,  Ultrasonic  Absorption  in  Super¬
cooled  Liquids,  Proc.  Phys.  Soc.,  B64,  1086  (1951).
 4780. 	Husmann  W.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultra¬
schall  auf  Abwasser  und  Klarschlamm,  Gesund-
heitsingenieur,  73,  127  (1952).
 4781. 	Ingegneros  S.,  Porti  G.  L.,  Prime
osservazioni  sulla  applicazione  terapeutica  degli
ultrasuoni  nella  silicosi,  Medicina  del  Lavoro,  42,
 344 	(1951).
 4782. 	Itterbeek  A.  van,  Ultrasound  Used  to  Mea¬
sure  the  Thermodynamic  Quantities  of  Gases  and
Liquids,  Ind.  Chim.  Beige,  17,  562  (1952).
 4783. 	Ершов  В.  H.,  К  методике  газового  анализа,
основанного  на  использовании  оптико-акустиче¬
ского  явления,  ЖТФ,  22,  1022  (1952).
 4784. 	Jones  R.,  Gatfield  Е.  N.,  A  Method  of
Measuring  Ultrasonic  Impulse  Velocities,  Mag.
Condr.  Res.,  Juni,  77  (1949).
 4785*.  Jung  F.,  Zur  Pathologie  der  roten  Blutkor-
perchen,  Klin.  Wschr.,  21,  917  (1942).
 4786. 	Jupe  J.  H.,  Ultrasonic  Tire  Testing,  Electro¬
nics,  25,  No.  2,  214  (1952).
 4787. 	Kaloy  ereas  S.,  Versuche  uber  den  EinfluB
von  Ultraschall  ouf  Ole  und  dergleichen,  Praktika
Akad.  Athenon,  18,  265  (1943).
 4788. 	Katte  W.,  Specht  W.,  Extraktion  organi-
scher  Gifte  aus  Leichenteilen  mit  Ultraschall,
Angew.  Chem.,  65,  461  (1953).
 4789. 	Kelley  S.  G.,  Jr.,  Hard  Brittle  Materials
Machined  Using  Ultrasonic  Vibrations,  Materials
and  Methods,  34,  92  (1951).
 4790*.  Kellog  W.  N.,  Kohler  R.,  Reactions  of
the  Porpoise  to  Ultrasonic  Frequencies,  Science,
116,  250  (1952).
 4791. 	К  e  1  m  a  n  D.  М.,  Ultrasonics  in  the  Electrical
Industry,  ASTM,  Spec.  Techn.  Publ.  No.  101,  90
 (1951).
 4792. 	Kempner  St.,  Ultrasonic  System  Detects
Intruder,  Electronics,  25,  No.  4,  104  (1952).
 4793*.  Keresztesi  K-,  Efrahrungen  mit  der  US-
Therapie  bei  entzundlichen  stomatologischen
Erkrankungen,  Osterr.  Zs.  f.  Stomatol.,  49,  201
 (1952). 	'
 4794. 	К  e  r  k  h  о  f  F.,  Untersuchung  des  Bruchvorganges
sproder  Korper  mit  Ultraschall,  Angew.  Chem.,
65,  85  (1953).
 44 	JI.  Бергман
 4795. 	Kerkhof  F.,  Analyse  des  sproden  Zugbruches
.  von  Glasern  mittels  Ultrachall,  Naturwiss,  40,
 478  (1953).
 4796. 	Ki  1  p  W.,  Ultraschall-Behandlung  von  Korndestilla-
ten,  Alkohol-Ind.,  64,  383  (1951).
 4797. 	Kippenhan  Ch.  J.,  Croft  H.  O.,  The
Effect  of  High  Frequency  Sound  Waves  on  Air-
propane  Flame,  Trans.  Amer.  Soc.  Mech.  Eng.,
 74, 	1151  (1952).
 4798. 	Klein  E.,  Jonas  T.  F.,  Use  of  Sonar  in
Harbor  Defense  and  Amphibious  Landing  Opera¬
tions,  Electr.  Eng.,  68,  107  (1949).
 4799. 	Klein  M.  S.,  Augmentation  du  rendement  de
la  cellule  thermoionique  a  grande  puissance  par
superposition  d’un  champ  intense  obtenue  par
une  tension  elevee  de  haute  frequence,  Compt.
Rend.,  233,  143  (1951).
 4800. 	Klein  M.  S.,  L’ionophone,  Onde  Electrique,
32,  314  (1952).
 4801. 	К  1  i  n  g  R.,  N  i  с  о  1  i  n  i  E.,  T  i  s  s  о  t  J.,  Ap¬
plication  of  Ultrasound  for  the  Study  of  Elastic
Properties  of  the  Hydracarb'ons  in  a  Longer  Range
of  Temperature  and  Pressure,  Recherche  aero¬
naut.,  No.  31,  31  (1953).
 4802*.  Knapp  W.,  Immunisierung  mit  beschallten
Typhusbakterien,  Zs.  f.  Hygiene  u.  Inf.-Krankh.,
135,  191  (1952).
 4803. 	Kneser  И.  O.,  Mechanische  Relaxation  einfa-
cher  Systeme,  Kolloid.  Zs.,  134,  20  (1953).
 4804. 	Koch  J.,  Bretthauer  G.,  Untersuchun¬
gen  an  SuBmosten  und  Beerenweinen  mit  Ultra¬
schall,  2,  Industrielle  Obst-  u.  Gemuseverwertung,
36,  Nr.  21  (1951).
 4805*.  К  o  h  1  e  r  E.,  Zur  Beeinflussung  des  tuberkulosen
Geschehens  in  der  Lunge  durch  Ultraschall,  Der
Ultrachall  in  der  Medizin,  5,  186  (1952).
 4806. 	Kosters  A.,  Uber  Schallschnellemessungen
in  Fliissigkeiten  mit  der  Rayleighschen  Scheibe,
Akustische  Beihefte,  3,  171  (1952).
 4807. 	Ко  1  b  a  ch  P.,  Schilfarth  H.,  Versuch-
sude  nach  dem  Ultraschall-Hopfensparverfahren
der  Ultraschall-Technik  GmbH,  Brauerei,  5,
123  (1952).
 4808. 	Kouvelites  J.  S.,  Me  Keehan  L.  W.,
Magnetostrictive  Vibration  of  Prolate  Spheroids,
Preliminary  Measurements,  Rev.  Sci.  Instr.,
 22, 	108  (1951).
 4809. 	Krachter  H.,  Krachter  J.,  Kraut-
kramer  H.  SchweiBnahtpriifung  mit  Ultra¬
schall,  Schweissen  u.  Schneiden,  5,  305  (1953).
 4810. 	Krainer  H.,  Krainer  E.,  Oberschallpril-
fung  nach  dem  Durchschallungs-  und  Impulsecho-
Verfahren,  Arch.  Eisenhiittenwesen,  24,  229  (1953).
 4811*.  К  r  a  u  s  p  e 	C.,  Histologische  Beobachtungen
 nach  Ultraschallbehandlung  eines  chronischen
Magengeschwurs  und  bei  der  Resorption  eines
traumatischen  Haematoms,  Frankf.  Zs.  f.  Parhol.,
63,  71  (1952).
 4812. 	Krautkramer  J.,  Zerstorungsfreie  Werkstoff-
 priifung  mit 	Ultraschall-Impulsen,  Werkstoffe
 u. 	Korrosion,  3,  125  (1952).
 4813. 	Krautkramer  J.,  Krautkramer  H.,
Un  nouvel  appareil  de  sondage  aux  ultra-sons.
Son  utilisation  practique,  Metaux,  Corr.-Ind.
 27, 	89  (1952).
 4814. 	Krautkramer  J.,  Krautkramer  H.,
Fortschritte  der  Werkstoffpriifung  mit  Ultraschall,
Zs.  d.  techn.  Uberwachungswereins  Miinchen,
233  (1953).

690
 Библиография
 4815. 	Krautkramer  J.,  Roth  W.,  Ultraschall-
priifung  von  halbfertigen  Leichtmetalltelen,  Zs.
Metallkunde,  44,  198  (1953).
 4816. 	Krebs  J.  R.,  Binder  R.  C.,  Verwendung
einer  Ultraschall-Koagulierkammer  in  Verbindung
mit  einem  Fliehkraft-Staubabscheider,  Combustion
 23, 	45  (1952).
 4817*.  К  r  e  j  с  i  F.,  Statistische  Untersuchungen  iiber
den  Wert  der  Ultraschalltherapie  bei  Ohrenerkran-
kungen,  Wien.  klin.  Wschr,  Jg.,  63,  707  (1951).
 4818. 	retschmar  G.  G.,  The  Velocity  of  Sound
in  Some  Rocket  Propellant  Liquids,  Journ.  of
Amer.  Rocket  Soc.,  23,  April,  82  (1953).
 4819. 	К  r  z  i  к  a  1  1  a  W.,  Echolotgerat  mit  neuem
Anzeigeverfahren,  Arch,  elektr.  Ubertragung,  6,
473  (1952).
 4820*.  Kroner  R.,  M  ii  1  1  e  r  J.,  Uber  das  Ultra-
schall-Reizerythem  und  neuere  Ultraschall-Erfah-
rungen  bei  entziindlichen  und  katarrhalischen
Erkrankungen  des  Bauchraums,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin,  5,  85  (1952).
 4821.  К  r  u  p  к  a  O.,  Uber  die  untere  Grenze  der  the¬
rapeutischen  Ultraschallwirkung,  Der  Ultraschall
in  der  Medizin,  5,  124  (1952).
 4822*.  К  ii  b  1  e  r  E.,  Der  EinfluB  des  Ultraschalls  auf
das  Sudecksche  Syndrom,  Strahlentherapie,  87,
575  (1952).
 4823*.  Kiibler  E.,  Der  EinfluB  des  Ultraschalls
auf  die  parenterale  EiweiBresorption,  Strahlen¬
therapie,  92,  469  (1953).
 4824. 	К  ii  n  n  e  t  h  H.,  U.  S.  Echolotverfahren  zur
Blindenfiihrung,  Elektro-Post,  5,  365  (1952).
 4825. 	L  a  с  a  m  A.,  Vitesse  des  ultrasons  dans  l’azote
jusqu’a  des  pressions  atteignant  1150  at.,  Journ.de
phys.  et  rad.,  14,  351  (1953).
 4826. 	Lacam  A.,Noury  J.,  Contribution  a  l’etude
de  la  dispersion  des  ultra-sons  dans  les  gaz  com-
primes,  Journ.  de  phys.  et  rad.,  14,  272  (1953).
 4827. 	Lafargue  М.,  Le  traitement  des  vins  par  les
hyperfrequences,  Electronique,  No.  61,  14  (1951).
 4828. 	L  a  g  e  m  a  n  n  R.  Т.,  Gilley  L.  W.,  Mc¬
Leroy  E.  G.,  The  Ultrasonic  Velocity,  Density
and  Compressibility  of  Supercooled  H20  and  D20,
Journ.  Chem.  Phys.,  21,  819  (1953).
 4829. 	Lagemann  R.  Т.,  Landrum  B.  F.,
Lester  С.  Т.,  Milner  O.,  Me  Leroy  E.  G.,
Ultrasonic  Velocity  in  Some  Alkyl  Aryl  Ketones,
Journ.  Amer.  Chem.,  Soc.,  74,  1602  (1952).
 4830*.  Lehmann  J.  F.,  Biophysical  Mode  of  Action,
of  Biologic  and  Therapeutic  Ultrasonic  Reaction,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  17  (1953).
 4831*.  Lehmann  J.  F.,  The  Biophysical  Basis
of  Biologic  Ultrasonic  Reactions  with  Special
Reference  to  Ultrasonic  Therapy,  Arch.  phys.
Medicine  and  Rehabilitation,  34,  139  (1953).
 4833*.  Lehmann  J.  L.,  Herrick  J.  F.,  Biologic
Reactions  to  Cavitation,  a  Consideration  for
Ultrasonic  Therapy,  Arch.  Medicine  and  Rehabi¬
litation,  34,  86  (1953).
 4834*.  Lehmann  J.F.,  Koster  E.,  Die  Abhangigkeit
der  hyperamisierenden  Ultraschallwirkung  von  der
Beschallungszeit,  Strahlentherapie,  92,  159  (1953).
 4835. 	L  e  m  a  i  r  e  E.,  Les  applications  des  ultrasons
dans  les  laboratoires  de  chimie  industrielle  et  dans
I’industrie  chimiques,  Ind.  Chim.  Phosph.,  38,
193  (1951).
 4836. 	Leslie  J.  R.,  Pulse  Techniques  Applied  to
Dynamic  Testing,  ASTM,  Spec.  Techn.  Publ.
No.  101,  104  (1961)
 4837. 	Leslie  J.  R.,  Supersonics  Test  Concrete  Struc¬
tures,  Elect.  Word,  139,  May,  79  (1953).
 4838. 	Leslie  J.  R.,  Cheesman  W.  J.,  An
Ultrasonic  Method  of  Studying  Deterioration  and
Cracking  in  Concrete  Structures,  Journ.  Amer.
Concr.  Inst.,  21,  17  (1949).
 4839. 	Levavasseur  G.,Gavreau  V.,  Genera-
teur  de  sons  et  d’ultra-sons  de  grande.  puissance
(Sirene  statique  type  «Levavasseur»),  Centre  de
Recherches  scientifiques  industrielles  et  maritimes,.
Note  32  (1951).
 4840. 	Levy  S.,  T  r  u  e  1  1  R.,  Ultrasonic  Attenuation
in  Magnetic  Single  Crystals,  Rev.  Mod.  Phys.,
 25, 	140  (1953).
 4841. 	L  i  n  d  b  e  с  к  Bo.,  Die  Anwendung  von  Ultra¬
schallwellen  zur  Reinigung  von  Bestandteilen,
Microtecnic,  7,  241  (1953).
 4842*.  Lindemann  J.,  Versuche  mit  UltraschalL
an  Drosophila-Eiern,  Analyse  der  Erhaltenen
Absterbekurven,  Schweiz.  Zs.  Pathol.  Bakteriol.,
14,  415  (1951).
 4843. 	Lindstrom  О.,  The  Mercury  Thermometer,
An  Instrument  for  the  Measurement  of  High  Inten¬
sity  Ultrasonic  Waves,  Acustica,  3,  199  (1953).
 4844. 	Lindstrom  O.,  On  the  Question  of  a  Sepa¬
ration  in  a  Field  of  Stationary  Ultrasonic  Waves,
Acta  Chem.  Scandinawica,  6,  1305  (1952).
 4845. 	Lindstrom  O.,  A  Study  of  Some  Electro¬
chemical  Effects  in  a  Field  of  Stationary  Ultrasonic
Waves,  Acta  Chem.  Scandinavica,  6,  1313  (1952).
 4846*.  Linke  S.,  Hennig  E.,  Vergleichende
Blutuntersuchungen  vor  und  nach  Ultraschallbe¬
handlung,  Zs.  Ges.  innere  Med.  Grenzgebieter
 8, 	219  (1953).
 4847.  Litovitz  T.  A.,  Sette  D.,  Dielectric  and
Ultrasonic  Relaxation  in  Glycerol,  Journ.  Chem.
Phys.,  21,  17  (1953).
 4848*.  Lotmar  R.,  Die  Wirkungen  des  Ultraschalls
auf  verschiedene  Entwicklungsstadien  von  Drosop¬
hila  melanogaster  (Dipt.),  Strahlentherapie,  87,497
 (1952).
 4849*.  Lotmar  R.,  Zur  Wirkungsweise  des  Ultra¬
schalls,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  5,  79  (1952).
 4850*.  Lotmar  R.,  Vergleichende  Ultraschall-
Untersuchungen,  mit  Dauer-  und  Impulsbetrieb,
Strahlentherapie,  92,  458  (1953).
 4851. 	L  u  t  s  с  h  A.,  Grundlagen  und  Verfahren  zur
zerstorungsfreien  Werkstoffpriifung  mittels  Ultra¬
schallwellen,  ATM  Lieferung,  212,  209  (1953).
 4852. 	L  u  t  s  с  h  A.,  Priiftechnische  Anforderungen  an
ein  Ultraschall-Impulsgerat  zur  zerstorungsfreien
Werkstoffpriifung  und  deren  Losung,  Der  Apparat
der  Siemens-Reiniger-Werke,  Berg-und  Hiitten-
mannische  Monatshefte,  98,  157  (1953).
 4853. 	Lyon  W.  A.,  Uber  den  EinfluB  von  Ultraschall
auf  Schwebstoffe  im  Abwasser,  Sew.  and  Ind.
Wastes,  No.  23,  1084  (1951).
 4854. 	McNamara  F.  L.,  Beyer  R..T.,A  Varia¬
tion  of  the  Radiation  Pressure  Method  of  Measuring
Sound  Absorption  in  Liquids,  Journ.  Acoust.
Soc.  Amer.,  25,  259  (1953).
 4855. 	McNamara  F.  L.,  Rogers  F.  T.,  Direct
Viewing  of  an  Ultrasonic  Beam  in  a  Transparent
Solid,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  338  (1953).
 4856. 	McSkimin  H.  J.  Measurement  of  Elastic
Constants  at  Low  Temperatures  by  Means^  of
Ultrasonic  Waves.  Data  for  Silicon  and  Germanium
Single  Crystals  and  for  Fused  Silica,  Journ.  Appl.
 '  Phys.,  24,  988  (1953).

Библиография
 691
 4857. 	Mack  Р.  В.,  Balog  J.  A.,Jordan  M.  N.,,
A  Comparative  Study  of  Sonic  and  Mechanical
Home  Washers,  I.  Strength  and  Dimensional
Changes,  Textile  Res.  Journ.,  22,  30  (1952).
 4858. 	M  a  i  n  i  e  г  о  D.,  Gli  ultrasuoni  nella  terapia
di  alcune  affezioni  chirurgiche,  Giorn.  Ital.  Chir.,
7,  59  (1951).
 4859. 	Marchant  D.  W.,  Supersonic  Reflectoscope:
A  Means  of  Production  Inspection  for  Soundness
of  Bond  on  Bronze-Clad  Steel  Control  Rods,
Rock  Island  Arsenal  Lab.  Rep.  44—4994.  PB
32860,  12  (1944).
 4860. 	Marignan  R.,  Les  ultrasons  dans  1’industrie
pharmaceutique  et  en  therapeutique;  Prod.  Pharm.,
 6, 	435  (1951).
 4861. 	Martin  E.,Werner  K-,  Prufung  verwickelt
geformter  Teile  mit  Ultraschall,  Arch.  Eisenhut-
tenwesen,  24,  411  (1953).
 4862. 	Martischnig  E.,  Liess  E.,  Orth  E.,
Elektronenoptisch  dargestellte  W'irkung  von
Ultraschall  auf  Escherichia  coli,  Osterr,  Zs.
Kinderheilkunde,  6,  140  (1951).
 4863. 	Marx  J.  W.,  Baker  G.  S.,  Si  vertsen  J.  М.,
The  Internal  Friction  of  Tantalum  and  Columbium
Foils  at  Ultrasonic  Frequencies,  Acta  Metallurgica,
 1, 	193  (1953).
 4864. 	Marx  J.  W.,  Sivertsen  J.  М.,  Temperature
Dependence  of  Elastic  Moduli  and  Internal  Fric¬
tion  of  Silica  and  Glass,  Journ.  Appl.  Phys.,  24,  81
 (1953).
 4865. 	Mason  W.  P.,  Viskositats-und  Scherelastizi-
tatsmessungen  an  Flussigkeiten  mit  Hilfe  von
querschwingenden  Kristallen,  Journ.  Colloid  Sci.,
 3, 	147  (1948).
 4866. 	M  a  t  t  i  a  t  O.,  Tranducers  fur  Producing  Ultra¬
sonic  Waves,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  291
 (1953).
 4867. 	Meeker  W.  F.,  Slaymaker  F.  H.,
Echo  Ranging  System,  Amer.  pat.  No.  2611445
 (1948).
 4868. 	Meier  R.,  Trommler  H.,  Zur  Erzeugung
von  Dickenschwingungen  mit  Ammoniumphosphat-
kristallplatten,  Ann.  d.  Phys.  (6),  12,  393  (1953).
 4869. 	Meier  R.,  Schuster  K.,  Zur  Theorie  der
Anregung  von  Dickenschwingungen  piezoelektri¬
scher  Kristallplatten,  Ann.  d.  Phys.  (6),  12,  386
 (1953).
 4870. 	Meier  R.,  Schuster  K.,  Zur  Theorie  der
Schallausbreitung  in  piezoelektrischen  Kristallen,
Ann.  d.  Phys.  (6),  11,  397  (1953).
 4871*.  Mela  B.,  Gli  ultrasuoni  in  stomatologia,
Clinica  Odontoiatrica,  6,  3  (1951).
 4872*.  Melchor  J.  L.,  Petr  a  us  к  as  A.  A.,
G  u  t  h  E.,  Velocity  and  Attenuation  of  Ultra¬
sonic  Sound  in  Polymers,  Rubb.  Age,  69,  325
 (1951).
 4873. 	Mellaerts  J.  F.,  Physicochemical  Action
of  Ultrasonic  Waves  on  Water,  Techn.  eau  (Bruxel¬
les),  4,  15  (1950);  Rev.  beige  alectronique,  Marz—
April,  23  (1950).
 4874. 	Mendousse  J.  S.,  Non  Linear  Dissipative
Distortion  of  Progressive  Sound  Waves  at  Moderate
Amplitudes,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  51
 (1953).
 4875. 	M  e  г  с  i  efr  R.,  Einige  Gesichtspunkte  zum
Ultraschall.,  Bull,  techn.  Suisse  romande,  78,  153
 (1952).
 4876. 	Merle  М.,  Etude  experimentale  d’un  champ
aerodynamique.  Faisceau  d’ultrasons  employe
 pour  instantanement  la  vitesse  et  ,1a  temperature
d’un  ecoulement  d’air,  Centre  des  recherches  scien-
tifiques  industrielles  et  maritimes,  Nome  262
 (1950).
 4877. 	Merle  M.>  Etude  experimentale  d’un  champ
aerodynamique.  Etude  instantanee  d’un  champ
aerodynamique  autour  d’une  maquette  a  l’aide
d’un  faisceau  d’ondes  ultra-sonores,  Centre  des
recherches  scientifiques  et  industrielles  et  mariti¬
mes,  Note  Nr.  265  (1950).
 4878. 	Merle  М.,  Etude  d’un  champ  aerodynamique
par  les  ultrasons  combines  a  la  strioscopie,  Pub¬
lications  scientifiques  et  techniques  du  ministere
de  l’air,  No.  44  (1951).
 4879. 	Mesh  W.  E.,  Variable  Angle  Ultrasonic  Trans¬
ducer,  Amer.  pat.  No.  2602101  (1950).
 4880. 	Met  V.,  Skudrzyk  E.,  Kleingerat  fur  die
 Ultraschall-Werkstoffpriifung,  Elektrotechn.  u.
Mashinenbau, 	69, 	519 	(1952).
 4881. 	Meyer  Ch. 	F., 	Jr., 	Ultrasonic  Cleaning., 	Bet¬
 ter,  Faster,  Cheaper,  Factory  Manag.  and  Mainte¬
nance,  109,  119  (1951).
 4881a.  Meyer  E.,  Bohn  L.,  Schallreflexion  an
Flachen  mit  periodischer  Struktur.  Modellunter-
suchungen  mit  Ultraschall  im  Bereich  von  15  bis
 60 	kHz,  Akustische  Beihefte,  Nr.  4,  195  (1952).
 4882. 	Miller  L. 	N., 	The 	Analogy  between  the 	Che¬
mical  Action 	of  Ionising  Radiation  and  that  of
 Ultrasonics  on  Aqueous  Solutions,  Journ.  Chim.
Phys.  Phys.-Chem.  Biol.,  48;  242  (1951).
 4883*.  Mohr  H.,  Reiter  A.,  Morphologische  und
funktionelle  Untersuchungen  uber  die  Wirkung
des  Ultraschalls  auf  das  Meerschweinchenovarium,
Strahlentherapie,  .87,  624  (1952).
 4884. 	Mohres  P.,  Uber  die  Ultraschallorientierung
der  Hufeisennasen  (Chiroptera-Rhinolophinae),
Zs.  vergleich.  Physiol.,  34,  547  (1953).
 4885. 	Mohres  F.  P.,  Ultraschallorientierung  auch
bei  Flughunden  (Macrochiroptera-Rteropodidae),
Naturwiss,  40,  536  (1953).
 4886. 	Moeller  H.,  Dust  Suppression  by  Ultrasonic
Waves,  Iron  and  Coal  Trades  Rev.,  166,  40  (1953).
 4887. 	Morel  J.,Grabar  P.,  Beziehungen  zwischen
der  Viskositat  und  dem  osmotischen  Druck  von
mit  U.  S.  oder  Hypobromit  behandelten  Gelati-
nelosungen  und  der  Steifigkeit  ihrer  Gele,  Journ.
chim.  Phys.  physico-chim.  Biol.,  48,  632  (1951).
 4888. 	Morris  W.  E.,  Stambaugh  R.  B.,
Gehmann  S.  D.,  Ultrasonic  Method  of  Tire
Inspection,  Rev.  Sci.  Instr.,  23,  729  (1952).
 4889. 	Muller  E.  A.  W.,  Ultraschall  als  Hilfsmittel
der  Materialpriifung,  Werkstatt  u.  Betrieb,  84,
533  (1951).
 4890. 	N  a  i  m  a  г  к  G.  М.,  M  о  s  h  e  r  W.  A.,  Effects
of  Sonic  Vibration  on  the  Proteolytic  Activity
of  Pepsin,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  289
 (1953).
 4891. 	Neighbours  J.  R.,  Smith  Ch.  S.,  Ap¬
proximation  Method  for  the  Determination  of
the  Elastic  Constants  of  Cubic  Single  Crystals,,
Journ.  Appl.  Phys.,  21,  1338  (1950).
 4892. 	Neppiras  E.  A.,  A  High-Frequency  Recipro¬
cating  Drill,  Journ.  Sci.  Instr.,  30,  72  (1953).
 4893. 	Newton  N.,  Some  Effects  of  High-Intensity
Ultrasound  on  Tobacco  Mosaic  Virus,  Science,
 114, 	185  (1951).
 4894*.  Niedner  К..,  В  e  u  t  h  e  D.,  ,Der  EinfluB
der  Ultraschall-Serienbeschallung  auf  die  ova-
rielle  Funktion  der  weiBen  Maus  unter  Berucksi-
 44*

692
 Библиография
 chtigung  ihrer  sexuellen  Konstitutionslage,  Strah¬
lentherapie,  92,  141  (1953).
 4895. 	Nieuwkoop  J.,  Die  zerstorungsfreie  Mate-
rialprufung  mittels  Ultraschall  bei  Anwendung
auf  Werkstiicke  des  Maschinenbaus,  Metall,  6,
165  (1951).
 4896. 	Nodtvedt  H.,  The  Effect  of  Sound  Waves
on  the  Ascending  Velocity  of  Air  Bubbles  in
Viscous  Liquids,  Beretn.  Michelsens.  Inst.  Vi-
densk,  12,  No.  5,  13  (1948).
 4897. 	Nodtvedt  H.,  Magnetostrictive  Effect  and
 the  AE-Effect  in  Nickel,  Nature,  170, 	884
 (1952).
 4898. 	Nolle  A.  W.,  Mifsud  J.  F.,  Ultrasonic-
wave  Study  of  Swollen  Buna-Rubber,  Journ.
Appl.  Phys.,  24,  5  (1953).
 4899. 	Nolle  A.  W.,  Sieck  P.  W.,  Longitudinal
and  Transverse  Ultrasonic  Waves  in  a  Synthetic
Rubber,  Journ.  Appl.  Phys.,  23,  888  (1952).
 4900. 	Nomoto  O.,  Molecular  Sound  Velocity  and
Molecular  Compressibility  of  Liquid  Mixtures,
Journ.  Chem.  Phys.,  21,  950  (1953);  Journ.  Phys.
Soc.  Japan,  8,  553  (1953).
 4901. 	N  о  u  г  у  J.,  Dispersion  de  la  vitesse  des  ultrasons
autour  de  la  region  critique  de  Г  ethane,  Journ.
de  phys.  et  rad.,  14,  348  (1953).
 4902. 	Novak  J.,  Rotorschmiedestiicke  fiir  Turbogene-
ratoren,  Bull.  Schweiz,  elektrotechn.  Verein.,
 40, 	943  (1949).
 4903. 	Nyborg  W.  L.,  Woodbri  dge  C.  L.,
Schilling  H.  K.,  Characteristics  of  Jet-
Edge-Resonator  Whistles,  Journ.  Acoust.  Soc.,
Amer.,  25,  138  (1953).
 4904. 	Oberst  H.,  Rieckmann  P.,  Das  MeB-
verfahren  der  PTB  bei  der  Bauartpriifung  medizi-
nischer  Ultraschall-Gerate,  Amtsblatt  der  PTB,
Braunschweig  No.  3,  106;  No.  4,  143  (1952).
 4905. 	Orman  L.  М.,  Callahan  L.  G.,  Barium
Titanate  Delay  Lines,  Electronics,  24,  No.  12,
224,  228,  232,  236,  240  (1951).
 4906. 	Отпущенников  H.  Ф.,  К  методике  опре¬
деления  поглощения  ультразвуковых  волн
в  металлах,  ЖТФ,  22,  1867  (1952).
 4907. 	Отпущенников  Н.  Ф.,  Скорость  распро¬
странения  ультразвуковых  волн  в  металлах,
ЖЭТФ,  22,  782  (1952).
 4908*.  О  х  i  1  1  а  Е.,  Azione  delle  onde  ultrasonore  sul-
la  cornea  de  coniglio,  Gior.  Ital.  Oftalmol.,  3,
350  (1950).
 4909. 	Palmer  R.  B.  J.,  A  Thermoelectric  Method
of  Comparing  Intensities  of  Ultrasonic  Field  in
Liquids,  Journ.  Sci.  Instr.,  30,  177  (1953).
 4910. 	P  a  r  b  г  о  о  k  H.  D.,  An  Acoustic  Interferometer
for  High  Fluid  Pressure,  Acustica,  3,  49  (1953).
 4911. 	Parker  F.  C.,  Unsuspected  Defects  Found
Ultrasonically,  Welding  Engineer,  38,  January,
 26, 	54  (1953).
 4912. 	P  a  r  k  e  r  F.  C.,  Ultrasonic  Examinations  of
Weldments  and  the  Establishment  of  Safe  Accep¬
table  Limits  for  Defects,  Nondestructive  Tes¬
ting,  11,  January,  12  (1853).
 4913. 	Parker  J.  G.,  Adams  С.  E.,  Stavseth
R.  М.,  Absorption  of  Sound  in  Gases  at  Reduced
Pressures,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  23,  628
 (1951);  25,  263  (1953).
 4914. 	Parthasarathy  S.,  Research  Work  in
the  Division  of  Acoustics  National  Physical
Laboratory  of  India  New  Delhi,  Journ.  Sci.  Ind.
Res.,  12A,  i  (1953).
 4915. 	Parthasarathy 	S., 	Bakhshi 	N. 	N.,
 Relation  between  Velocity  of  Sound  and  Viscosity
in  Liquids,  Proc.  Phys.  Soc.,  B61, 	368 	(1953).
 4916. 	Parthasarathy 	S., 	Bakhski 	N. 	N.,
 Sound  Velocity  Measurements  in  Organic  Liquids,
Indian  Journ.  Phys.,  27,  73  (1953).
 4917. 	Parthasarathy 	S., 	Bakhshi 	N. 	N.,
 Velocity  of  Sound  in  Liquids  and  Molecular  Weight.
Journ.  Phys.  Chem.,  57,  453  (1953).
 4918. 	Parthasarathy 	S., 	Bakhshi 	N. 	N.,
 Sound  Velocity  and  Chemical  Constitution,  Journ.
Sci.  Ind.  Res.,  12A,  448  (1953).
 4919. 	Parthasarathy 	S., 	Bakhshi 	N. 	N.,
 Molecular  Weight  and  Internal  Pressure  in  Orga¬
nic  Liquids,  Journ.  Sci.  Ind.  Res.,  12B,  455  (1953).
 4920. 	Parthasarathy  S.,  Chari  S.  S.,  Ma-
hendroo  P.  P.,  Determination  of  Ultrasonic
Absorption  Coefficient  in  Liquids  by  a  New
Technique,  Zs.  f.  Naturforsch.,  8a,  272  (1953).
 4921. 	Parthasarathy  S.,  Chari  S.  S.,  Ma-
hendrooP.  P.,  Determination  calometrique
du  coefficient  d'absoprtion  du  son  dans  les  compo¬
ses  organiques  liquides,  Journ.  de  phys.  et  rad.,
14,  366  (1953).
 4922. 	Parthasarathy  S.,  Chari  S.  S.,  Sri¬
nivasa  n  D.,  Die  Abhangigkeit  der  Schall-
intensitat  am  Schallstrahler  vom  Absorptionskoef-
fizient,  Zs.  f.  Phys.,  134,  408  (1953).
 4923. 	Parthasarathy  S.,  Chari  S.  S.,  Sri¬
nivasa  n  D.,  Equivalence  of  Sonic  and  Ther¬
mal  Energies,  Ann.  d.  Phys.  (6),  12,  8  (1953).
 4924. 	Parthasarathy  S.,  Chari  S.  S.,  S  r  i-
n  i  v  a  s  a  n  D.,  Equivalence  of  Sonic  and  Thermal
 Energies,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,335  (1953).
 4925. 	Parthasarathy  S.,  Chari  S.  S.,  Sri¬
nivasa  n  D.,  The  Dependence  of  Intensity  of
Sound  at  Source  on  Its  Absorption  Coefficient
in  Liquids,  Journ.  Chem.  Phys.,  21,  185  (1953).
 4926. 	Pa  rthasarathy  S.,  Chhapgar  A.  F.,
Viscosity  as  a  Factor  in  the  Anomalous  Absorption
of  Ultrasonic  Waves  in  Liquids,  Ann.  d.  Phys.
(6),  12,  316  (1953).
 4927. 	Parthasarathy  S.,  Chhapgar  A.  F.,
Damping  of  an  Oscillating  Quartz  in  Liquids  and
its  Relation  to  Viscosity,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  25,  792  (1953).
 4928. 	Parthasarathy  S.,  Chhapgar  A.  F.,
Singh  H.,  Dispersion  of  Ultrasonic  Waves  in
Esthers,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  335  (1953).
 4929. 	Parthasarathy  S.,Mahendroo  P.  P.,
Absorption  Coefficient  of  Ultrasonics  in  Some
Liquiddetermined  by  the  New  Thermal  Techni¬
que,  Nuovo  Cimento,  10,  1196  (1953).
 4930. 	Parthasarathy  S.  Mahendroo  P.  P„
Mathur  S.  S.,  Ultrasonic  Absorption  Coef¬
ficient  in  Liquids  by  the  Thermal  Method,  Journ.
Sci.  Ind.  Res.,  12B,  457  (1953).
 4931. 	Parthasarathy  S.,  Pancholy  М.,
Chhapgar  A.  F.,  Piezoelectric  Oscillations
of  Quartz  Plates  at  Even  and  Half-Odd  Harmo¬
nics,  Nature,  171,  216  (1953).
 4932. 	Parthasarathy  S.,  Pancholy  М.,
Chhapgar  A.  F.,  The  Piezo-electric  Oscilla¬
tions  of  a  Quartz  Crystal  at  Its  Odd,  Even  and
Half-Odd  Harmonics,  Ann.  d.  Phys.,  12,  1  (1953).
 4933. 	Parthasarathy  S.,  Sr  inivasan  D.
Chari  S.  S.,  Thermische  Effekte  von  Ultra¬
schallwellen  bei  3  MHz  und  hoheren  Frequenzen
Zs.  f.  Phys.,  134,  397  (1953).

Библиография
 693
 4934. 	Parthasarathy  S.,  Srinivasan  D.,
Chari  S.  S.,  The  Thermal  Effect  of  Ultrasonic
Waves  in  Liquids  and  Its  Relation  to  Their  Absor¬
ption  Coefficient,  Acustica,  3,  407  (1953).
 4935. 	Parthasarathy  S.,  Srinivasan  D.,
Chari  S.  S.,  Thermische  Untersuchungen  iiber
die  Absorption  von  Ultraschallwellen  in  Fliissig-
keiten,  Zs.  f.  Phys.,  135,  395  (1953).
 4936. 	Parthasarathy  S.,  Srinivasan  D.,
Chari  S.  S.,  Die  Beziehung  des  durch  Ultra¬
schallwellen  in  Fliissigkeiten  erzeugten  Temperatur-
effektes  zu  ihrem  Absorptionskoeffizienten,  Zs.
f.  Phys.,  135,  403  (1953).
 4937. 	Parthasarathy  S.,  Srinivasan  D.,
Chari  S.  S.,  Die  Frequenzabhangigkeit  der
Ultraschalleistung,  Zs.  f.  Phys.;  136,  17  (1953).
 4938. 	Patton  R.  G.,  H  a  t  f  i  e  1  d  P.,  Ultrasonic
Techniques  in  the  Rubber  Industry,  Electronic
Eng.,  24,  November,  522  (1952).
 4939. 	П  e  p  л  и  н  Я.  E.,  Рассеяние  поляризованных
волн  на  акустических  колебаниях  кристалличе¬
ской  решетки,  ЖЭТФ,  21,  547  (1951).
 4940. 	Pesce  В.,  Schiavo  S.,  de  Rossi  М.,
Velocita  ultrasonora  a  varie  temperature  nei
liquidi  organici,  Chim.  Ind.,  64,  83  (1950).
 4941. 	P  e  t  e  r  1  i  n  A.,  Die  akustische  Doppelbrechung
von  makromolekularen  Losungen,  Recueil  Trav.
chim.  Pays-Bas,  69,  14  (1950).
 4942. 	P  e  t  r  a  1  1  i  a  S.,  Velocita  a  asserbimento  dei
suoni  nei  gas,  Nuovo  Cimento,  9,  1  (1951).
 4943. 	P  e  t  r  a  1  1  i  a  S.,  Ultrasonic  Interferometry  in
Gases,II.  Ultrasonic  Dispersion  in  Methylchlorid,
Nuovo  Cimento,  9,  351  (1952).
 4944. 	P  e  t  r  a  1  1  i  a  S.,  Interferometria  ultrasonora  nei
gas,  III.  Velocita  e  assorbimento  di  ultrasuoni
nell'anidride  solforosa,  Nuovo  Cimento,  9,,  818
(1952  .
 4945. 	P  e  t  r  a  1  1  i  a  S.,  Ultrasonic  Interferometry  in
Gases,  IV.  Absorption  of  Ultrasonic  in  Ammonia,
Nuovo  Cimento,  10,  817  (1953).
 4946. 	Petrallia  S.,Cevolani  М.,  Propagation
of  Ultrasonics  in  Systems  of  Partially  Mixed
Liquids,  Compt.  Rend.  Accad.  Naz.  Lincei,  12,
674  (1952).
 4947*.  Pfander  F.,  Ausbreitung  des  Ultraschalls
im  Ohrgebiet  und  Schadel,  Arch.  Ohr-,  Nas-,
Kehlk.-Hlkunde,  160,  24  (1951).
 4948*.  Pier  sol  G.  М.,  Schwa  n  H.  P.,  Pen-
nei  R.  B.,  Carstensen  E.  L.,  Mechanism
of  Absorption  of  Ultrasonic  Energy  in  Blood,  Arch.
Phys.  Med.,  33,  327  (1952).
 4949. 	P  i  1  t  с  h  A.,  Ultrasonic  Testing  of  Bronce  For¬
ging  and  Ingots,  ASTM,  Spec.  Techn.-Publ.,
Nr.  101,  102  (1951).
 4950. 	P  i  p  p  a  r  d  A.  B.,  Ultrasonic  Propagation  in
Liquid  Helium  Near  the  Lamda-Point,  Phil.  Mag.,
42,  1209  (1951).
 4951. 	Pohlman  R.,  Controle  non  destructif  des
materiaux.  La  detection  des  defauts  internes  a
laide  des  images  ultrasonores.,  Metaux  Corr.-Ind.,
 26, 	410  (1951).
 4952. 	Pohlman  R.,  Zerstorungsfreie  Werkstoffprii-
fung  mit  dem  Sonometer,  Mitt.  Forschungsgesell-
schaft  f.  Blechbearbeitung,  Nr.  23  (1952).
 4953. 	Pohlman  R.,  Ultraschall  zur  zerstorungsfreien
Priifung  von‘Drahten,  Draht,  4,  211  (1953).
 4954. 	P  о  h  1  nva  n  R.,  Werkstoffuntersuchung  mit  dem
Schallbildverfahren,  Berg.-  u.  Hiittenmannische
Monatshefte,  98,  149  (1953).
 4955. 	Pohlman  R.,  Ultraschall-Serienprufung  klei-
nerer  und  komplizierterer  Werkstiicke  mit  dem
Sonometer,  Berg.-u.  Hiitten.  mannische  Monatshef¬
te,  98,  151  (1953).
 4956. 	Pohlman  R.,  Ermittlung  von  Materialfeh-
lern  auf  akustischem  Wege,  Handbuch  d.  techn.
Betriebskontrolle,  4,  503  (1953).
 4957. 	Pohlman  R.,  Messung  von  Stoffeigenschaften
mit  akustischen  Mitteln,  Handbuch  d.  techn.
Betriebskontrolle,  4,  408  (1953).
 4958. 	Пол  он  ников  Д.  E.,  Эр  г  лис  К.  Э.,
Генераторы  дозвуковых  частот,  ЖТФ,  22,  1677
 (1952).
 4959*.  Р  о  nz  i  о  М.,  Les  ultrasons  en  biologie  et  en
therapie,  Journ.  de  Radiol,  et  d'Electrol.,  33,  114
 (1952).
 4960*.  Ponzio  М.,  Sacerdote  G.,  Ultrasuoni
in  medicina,  Ed.  Minerva  Medica,  Torino,  209
 (1952).
 4961.  Post  E.  J.,  Radiation  Pressure  and  Dispersion,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  55  (1953).
 4962*.  P  о  z  z  о  М.  V.,  Primeras  experiencias  terape-
uticas  con  el  empleo  de  ondas  ultrasonoras,  La
Prensa  Medica,  Argentina,  37,  1326  (1950).
 4963*.  P  г  о  e  1  1  Fr.,  Ultraschallbehandlung  derMund-,
Zahn-  und  Kiefererkrankungen,  Zahnarztl.
Rdsch.,  61  (1950).
 4964. 	Prudhomme  R.  O.,  Busso  R.  H.,  Pho-
togenese  ultraviolette  dans  Геаи  soumise  aux
ultrasons,  Compt.  Rend.,  235,  1486  (1952).
 4965. 	Prudhomme  R.  O.,  Picard  D.,  В  и  s-
n  e  1  R.  G.,  Sur  Tutilisation  chimique  de  Г  energie
acoustique  emise  par  le  quartz  dans  les  reasctions
ultrasonores,  Journ.  chim.  phys.,  50,  107  (1953).
 4966. 	Rao,  Ramachandra  B.,  Subba  Rao  K.*
A  New  Precision  Method  for  the  Measurement  of
Ultrasonic  Velocities  in  Liquids,  Nature,  171,
1077  (1853).
 4967. 	Rao  Sundaro  R.  V.  G.,  Elastic  Constants
of  Sodium  Thiosulphate,  Proc.  Indian  Acad.
Sci.,  A30,  302  (1949).
 4968. 	Raytheon  Mfg.  Co.  Waltham,  Gewinnung  von
Fischolen,  DBP  Nr.  848067  (1S50).
 4969. 	Raytheon  Mig  Co.  Waltham,  Mass.,  Ultrasonic
Sound  Waves  Help  Cut  Hard  Materials,  Design
News,  8,8  (1953).
 4970*.  R  e  i  с  h  e  1 	H., 	Erfahrungen  mit  Ultraschall
 in  der  Praxis,  Wien.  med.  Wschr.,  101,  535
 (1951).
 4971. 	R  e  n  a  и  d  L,  Renaud  P.,  Application  des
ultrasons  a  la  saponification  par  emulsion  de
quelques  esters,  Journ,  chim.  phys.,  49,  644  (1952).
 4972. 	Renaud  P.,  Lois  de  Toxydation  de  l'iodure  de
potassium  par  les  ultrasons,  Journ.  chim.  phys.,
50,  135  (1953).
 4973. 	Renaud  P.,  Hypothese  d'un  effet  reciproque
de  l'electrostriction  produit  par  Tultrasonation
des  solvants  hydroides,  Journ.  chim.  phys.,  50,
136  (1953).
 4974. 	Renaud  P.,Renaud  L.,  Effets  depolymeri-
sants  de  la  cavitation  de  vapeur  ultrasonore  sur
une  solution  soumise  a  une  tension  electrique,
Compt.  Rend.,  237,  876  (1953).
 4975. 	Reynold  М.  B.,  The  Determination  of  th£
Elastic  Constants  of  Metals  dy  the  Ultrasonic
Pulse  Technique,  ASM  Preprint  No.  28  (1952).
 4976. 	Richardson  E.  G.,  The  Formation  and
Flow  of  Emulsion,  Journ.  Colloid.  Sci.,  5,  404
 (1950).

694
 Библиография
 4-977.  Rines  Н.  R.,  Method  of  and  System  for  Indica¬
ting  the  Light  Modulation  in  a  Transparent  Me¬
dium,  Amer.  pat.  No.  2622470  (1948).
 4978. 	Roberts  W.  B.  van,  Some  Applications  of
Permanenthy  Magnetized  Ferrite  Magnetostrictive
Resonators,  RCA-Rev.,  14,  3,  (1953).
 4979. 	Rosenberg  P.,  Supersonic  Training  Device,
Amer.  pat.  No.  2518938  (1950).
 4980. 	Roth  W.,  Rich  St.  R.,  A  New  Method  for
 Continuous  Viscosity  Measurement. 	General
 Theory  of  the  Ultra-Viscoson,  Journ.  Appl.  Phys.,
 24, 	940  (1953).
 4981*.  Rubin  E.  L.,  Use  of  Ultrasonics  in  Microbio¬
logy,  Mikrobiologica,  22,  23  (1953).
 4982*.  R  ii  s  к  e  n  W.,  Therapeutische  Beeinflussung
der  progressiven  Muskeldystorophie  (ERB)  durch
Ultraschallbehandlung  des  sympathischen  Grenz-
strangs,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,  5,  113
 (1952).
 4983.  Rust  H.  H.,  Untersuchungen  zur  Klarung
chemischer  Wirkungen  des  Ultraschalls,  Angew.
Chem.,  65,  249  (1953).
 4984. 	Rust  H.  H.,  Messung  von  Fliissigkeitspegeln  in
Grofibehaltern  mit  Ultraschall,  Zs.  VDI,  96,  57
 (1954).
 4985. 	Rust  H.  H.,  В  a  i  1  i  t  i  s  E.,  Linearmagneto-
striktive  Ultraschallerzeugung  mittels  magneti-
schen  Kreuzfeldes,  Acustica,  2,  132  (1952).
 4986. 	Rust  H.  H.,Drubba  H.,  Praktische  Anwen¬
dung  des  Unterwasserfunkens  als  Impuls-Schallge-
ber  fur  die  Echolotung,  Zs.  angew  Phys.,  5,  251
 (1953).
 4987. 	Saksena  B.  D.,  Piezoelectric  Constant  of
Zinc-Sulfide,  Phys.  Rev.,  81,  1012  (1951).
 4988. 	S  a  1  q  u  a  i  n  J.,  Ultraschall  und  die  Textilin-
dustrie,  Teintex,  17,  377  (1952).
 4989. 	Santamaria  L.,  Castellani  A.,
Levi  F.  A.,  Hyaluronidase  Inactivation  by
Ultrasonic  Waves  and  its  Mechanism,  Enzymolo-
gia,  15,  285  (1952).
 4990. 	Schaaffs,  W.,  Pohlman  R.,  Akustische
Analysenverfahren,  Handbuch  d.  techn.  Betriebs-
kontrolle,  4,  274  (1953).
 4991. 	Schaefer  Cl.,  Dransfeld  K-,  Die
 Bestimmung  des  Verhaltnisses  p/q  der  photoelasti-
schen  Konstanten  optischer  Glaser  nach  einem
dynamischen  Verfahren,  Zs.  f.  Naturforschs.,  8a,  96
 (1953). 	>1
 4992. 	Schaefer  CL,  Nassenstein  H.,  Bestim¬
mung  der  photoelastischen  Konstanten  p  und  q
optischer  Glaser,  Zs.  f.  Naturforsch.,  8a,  93  (1953)
 4993. 	Шапошников  И.  Г.,  Гольдберг  3.  А.,
О  поглощении  звука  в  бинарной  смеси,  ЖЭТФ,
 23, 	425  (1952).
 4994*.  Schikorski  К.,  Der  Neutrale  Wirkungs-
mechanismus  des  Ultraschalls,  Strahlentherapie,
87,  556  (1952).
 4995*.  Schliephake  E.,  Physikalische  Therapie
und  Balneologie,  Schall-und  Ultraschalltherapie,
Munch,  med.  Wschr.,  93,  1136  (1951).
 4996. 	S  с  h  m  a  1  A.,  Uber  die  Verwendung  von  Ultra¬
schall  in  der  Brauerei,  Schweiz.  Brauerei-Rund-
schau,  64,  1  (1953).
 4997. 	Schmauch  H.,  Bau  und  Wirkungsweise  von
 Ultraschall-Impulsapparaturen,  Metall,  7, 	234
 (1953).
 4998. 	Schmid  G.,  Jetter  A.,  Herstellung  von
Impfkernen  und  Keimen  fur  Fallungsreaktionen
mit  Ultraschall,  Zs.  f.  Elektrochem.,  56,  760  (1952).
 4999.  Schmid  G.,  Knapp  H.,  Ultraschalldurch-
gang  durch  porose  Korper  in  Flussigkeiten,  Zs.
angew.  Phys.,  5,  463  (1953).
 5000.  Schmidt  H.,  Kolnisch  Wasser,  Parfum  oder
Kosmetikum,  Fette  u.  Seifen,  53,  89  (1951).
 5001*.  Schmitz  W.,  G  e  s  s  1  e  r  U.,  Mikrokine-
matographische  Untersuchungen  an  lebenden  Mus-
kelfasern  wahrend  Ultraschall-und  Warmeapplika-
tionen,  Verh.  Deutsch.  ges.  innere  Med.,  58.  Kongr.
 276 	(1952).
 5002.  Schnackenberg  und  Co.  Bleibearbeitung  GmbH.
Wuppertal-Oberbarmen  (Erf.  H.  Schulz)  Verbleien
von  Metallen,  DBP  Nr.  871863  (1951).
 5003*.  Schneider  H.,  Ultraschallbehandlung  mit
bakteriziden  Salben  als  Kontaktsubstanz,  Munch,
med.  Wschr.,  94,  2081  (1952).
 5004.  Schnitzler  H.,  Anwendung  von  Schall  und
Ultraschall  bei  der  Gasreinigung,  Arch.  Eisen-
hiittenwesen,  24,  199  (1953).
 5005*.  Scholtyssek  S.,  Untersuchungen  iiber  die
Behandlung  von  Kaninchensperma  mit  Ultraschall
und  die  Auswirkung  auf  die  Nachkommenschaft,
Zs.  Tierziichtung  u.  Ziichtungsbiol.,  61,  61  (1953).
 5006*.  Scholtyssek  S.,  Einwirkung  von  Ultra¬
schall  auf  die  Spermien  von  Bullen,  Kieler  Milch-
wirtschaftl.  Forschungsber.,  5,  49  (1953).
 5007*.  Schroeder  J.  D.,  Herr  i  ek  J.  F.,  The
Effect  of  Ultrasound  on  the  Transmissible  Walker-
ratcarcinoma,  Arch.  Phys.,  Med.,  33,  No.  11  (1952).
 5008.  Schubert  K.,  Ultraschall  im  Walfang,
Umschau,  54,  88  (1954).
 5009*.  S  с  h  w  a  n  H.  P.,  С  a  r  s  t  e  n  s  e  n  F.  L.,
Ultrasonics  Aids  Diathermy  Experiments,  Elec¬
tronics,  25,  July,  216,  218,  220  (1952).
 5010. 	S  с  hw  a  r  z  D.  S.,  R  u  s  s  о  A.  L.,  Schlieren
Photographs  of  Sound  Fields,  Journ.  Appl.  Phys.,
 24, 	1061  (1953).
 5011. 	Seemann  H.  J.,  Aspects  d'ordre  physique  de
l'essai  des  metaux  aux  ultra-sons,  Metaux.  Corr.-
Ind.,  27,  14  (1952).
 5012. 	Seemann  H.  J.,  Versuche  zur  ultraakustischen
Priifung  von  Gufieisen,  Giefierei,  Techn.  wiss.
Beihefte,  No.  9,  403  (1952).
 5013. 	Seemann  H.  J.,  Bentz  W.,  Uberschall-
priifung  von  Walzen  und  Stahlflaschen,  Arch.  f.
Eisenhiittenwesen,  24,  47  (1953).
 5014. 	Seemann  H.  J.,  Bentz  W.,  Beitrag  zur
 Theorie  und  Praxis  der  Materialprufung  mit  Ult¬
raschall,  Metall,  8,  1  (1954). 	У[
 5015. 	Seidel  K-,  Bekampfung  (Abschreckung)  von
tierischen  Schadlingen  mit  Hilfe  von  Ultraschall,
DBP  Nr.  832959  (1949).
 5016. 	S  e  i  d  1'  F.,  К  r  e  j  с  i  F.,  Untersuchungen  uber
die  Durchdringbarkeit  des  Schlafenbeins  mit
Ultraschall  mittels  der  Schlierenmethode,  Prac-
ctica  oto-rhino-larynologica,  16,  65  (1952).
 5017*.  S  e  1  m  a  n  G.  G.,  The  Effect  of  Ultrasonics,  on
Mitosis,  Expt.  Cell.  Res.,  3,  656  (1952).
 5018. 	S  e  t  t  e  D.,  Ultrasonic  Absorption  in  Liquid
Mixtures  and  Structural  Effects,  Journ.  Chem.
Phys.,  21,  558  (1953).
 5019. 	S  e  t  t  e  D.,  Uber  die  elastische  Relaxation  in
Schwefelkohlenstoff.  Temperaturabhangigkeit  des
Ultraschallabsorptionskoeffizienten,  Ric.  Sci.,  22,
476  (1952).
 5020. 	S  e  t  t  e  D.,  Busala  A.,  H  u  b  b  a  r  d  J.  C.,
Energy  Transfer  by  Collisions  in  Cis-  and  Trans-
Dichloroethylene  Vapors,  Journ.  Chem.  Phys.,
 20, 	1899  (1952).

Библиография
 695
 5021. 	Шрайбер  Д.  С.,  Определение  дефектов  в  ме¬
таллических  изделиях  ультразвуковым  методом,
Заводская  лаборатория,  8,  816  (1939).
 5022. 	Shropshire  R.  F.,  Method  of  Extracting  Oils
from  Fish  Material,  Amer.  pat.  No.  2473453  (1949).
 5023. 	Siemens-Schuckert-Werke  AG,  Berlin,  Erlangen
(Erf.  H.  Keutner),  Erzeugung  und  Verbesserung
von  Bierschaum  unter  Verwendung  Verfahrens  des
DRP  Nr.  743822,  DBP  Nr.  880733  (1942).
 5024. 	Siemens-Schuckert-Werke  AG,  Berlin,  Erlangen
(Erf.  H.  Bayka),  Schwingungsbehandlung  von  flus-
sigen  Stoffen,  DBP  Nr.  846395  (1949).
 5025. 	Siemens-Schuckert-Werke  AG,  Erlangen  (Erf.
P.  Wenk),  Behandeln,  vorzugsweise  Reinigen  von
Abwassern  und  anderen  Fliissigkeiten,  DPP  Nr.
855521  (1950).
 5026. 	Siemens-Schuckert-Werke  AG,  Berlin,  Erlangen
(Erf.  P.  Wenk),  Verkurzen  der  Keimzeit  von  Saat-
und  anderem  Korngut,  DBP  Nr.  880525  (1951).
 5027. 	Siemens-Schuckert-Werke  AG,  Berlin,  Erlangen
(Erf.  P.  Wenk),  Verfahren  und  Einrichtung  zum
Austreiben  von  Fliissigkeit  aus  Stoffbahnen  z.  B.
Papier-oder  Textilbahnen,  mit  Ultraschall,
Deutsche  Patentanmeldung,  55d,  31/01,  26,  363
 (1951).
 5029. 	Sixtus  K.,  Uber  Ferritschwinger,  Frequenz,  5,
 335 	(1951).
 5030. 	Skudrzyk  E.,  Die  physikalischen  Ursachen
fiir  die  mechanisch-chemisch-biologische  Wirkung
des  Ultraschalles,  Der  Ultraschall  in  der  Medizin,
 5, 	51  (1952).
 5031. 	Smack  J.  C.,  Basic  Principles  of  Practical
Ultrasonic  Testing,  ASTM  Spec.  Techn.  Publ.,
No.  101,  62  (1951).
 5032. 	Smith  Ch.  S.,  Burns  J.  W.,  The  Elastic
Constants  of  Cu—4  Percent  Si,  Journ.  Appl.  Phys.,
 24, 	15  (1953).
 5033. 	So  der  berg  C.  R.,  Jr.,  Industrial  Applica¬
tions  of  Sonic  Energy,  Iron  Steel  Eng.,  29,  87
 (1952).
 5034. 	Soey  a  Т.,  On  the  Ultrasonic  Velocity  in  Sus¬
pension,  Journ.  Hokkaido  Univ.  Faculty  Sci.,  7,
90  (1951).
 5035. 	S  о  f  e  r  G.  A.,  H  a  u  s  e  г  E.  А.,  Д  New  Tool
for  Determination  of  the  Stage  of  Polymerization
and  Thermosetting  Polymers,  Journ.  Polymer.
Sci.,  8,  611  (1952).
 5036. 	Соколов  С.  Я.,  Ультраакустические  методы
изучения  свойств  закаленной  стали  и  определения
внутренних  пороков  металлических  изделий,
ЖТФ,  7,  160  (1941).
 5037*.  Sonnenschein  A.,  Ultrasoundwave  Treat¬
ment  of  Chronic  Disorders  of  the  Locomotor  Sys¬
tem,  Ann.  Rheumat.  Diseases,  10,  441  (1941).
 5038. 	Specht  W.,  Bilterstoffe  durch  Ultraschall.
Ein  Verfahren  zur  wirtschaftlichen  Hopfenbe-
handlung  fiir  die  Bierherstellung,  Brewers  Journ.,
105,  44,  74  (1951).
 5039. 	Specht  W.,  Beobachtungen  bei  der  Ultraschall¬
behandlung  von  Pflanzeneiweifien,  Angew.  Chem.,
65,  563  (1953).
 5040. 	Spengler  G.,  Zum  Problem  der  akustischen
Bildwandlung,  Nachrichtentechnik,  3,  399  (1953).
 5041. 	Speyer  K-,  Die  Bedeutung  des  Ultraschalles
fiir  die  /  Emulsionstechnik,  5eifen-0le-Fette-
Wachse,  78,  153  (1952).
 5042. 	S  p  i  t  z  i  g  S.,  Das  Ultraschall-Bearbeitungsver-
fahren,  Werkstattstechn.  u.  Maschinenbau,  43,
325  (1953).
 5043.  Srivastava  A.  М.,  Ultrasonic  Studies  of
Gels,  Indian  Journ.  Phys.,  25,  17,  491  (1951).
 5044.  Srivastava  A.  М.,  Schallfortpflanzung  in
gelationosen  Substanzen,  Kolloid.  Zs.,  119,  73
 (1950)
 5045. 	Stockebrand  A.,  Einwirkung  von  Ultra¬
schall  auf  Keimung  und  Wachstum  der  Zuckerrube,
Zs.  Acker-  u.  Pflanzenbau,  95,  401  (1952).
 5046. 	Storey  L.  R.  O.,  Ultrasonic  Absorption  in
Mixtures  of  Ethylalcohol  and  Water,  Proc.  Phys.
Soc.,  65B,  943  (1952).
 5047. 	Stuart  W.  S.,  Measurement  of  Ultrasonic
Intensities  in  Water,  Proc.  Leeds  Phil.  Lit.  Soc.,
 6, 	18  (1952).
 5048*.  Stuhlfauth  K.,Goelkel  A.,  Meyer  L.,
Ultrashall  und  Membranpotential,  Strahlenthe¬
rapie,  91,  629  (1953).
 5049.  Summers  G.  C.,  Broding  R.  A.,
Conti  nous  Velocity  Logging,  Geophysics,  17,
598  (1952).
 5050*.  Sussmann  D.  J.,  Posibilidades  del  ultra-
sonido  en  otorrinolaringologia,  Revista  Argen¬
tina  de  Oto-Rino-Laringologia,  3.  Teil,  163
 (1951).
 5051. 	Templeton  J.,  Note  on  Investigation  on
the  Use  of  Supersonic  Pulses  for  Measuring  Thick¬
ness,  New  Zeal.  Journ.  Sci.  Technol.,  30,  194
(1948—49).
 5052. 	Thiede  H.,  Daniel  G.,  Behalterstands-
messungen  mit  Hilfe  von  Echolotungen,  Erdol  und
Kohle,  6,  554  (1953).
 5053*.  Thiele  W.  H.,  Die  Ultraschallbehandlung
bei  rheumatischen  Erkrankungen,  Arztl.  Wschr.,
 7, 	193  (1952).
 5054*.  Thiele  W.  H.,  Beobachtungen  bei  Einwir¬
kung  von  Ultraschallwellen  auf  das  Hypophysen-
Zwischenhirnsustem  schwangerer  Versuchstiere,
Arch.  f.  Gynakol.,  181,  210  (1952).
 5055. 	Thiemann  A.  E.,  Tinning  by  Ultrasound,
Materials  and  Methods,  19,  1220  (1944).
 5056. 	Thiemann  A.  E.,  Metal  Coating  Facili¬
tated  by  Ultrasound,  Iron  Age,  154,  59  (1944).
 5057. 	Thompson  D.,  Vilbrandt  F.  C.,
Gray  W.  C.,  The  Effect  of  Insonation  on  the
Specific  Reaction  Rate  Constant  in  the  Acid  Hydro¬
lysis  of  the  Ethyl  Acetate,  Journ.  Acoust.  Soc.
Amer.,  25,  485  (1953).
 5058*.  Tillich  A.,  Uber  die  Wirkung  des  Ultra¬
schalles  im  Organismus,  Strahlentherapie,  87,
528  (1952).
 5059.  T  i  m  b  r  e  1  1 	V.,  Absolute  Measurement  of
 Sound  Pressures  at  High  Frequency,  Nature,
167,  306  (1951).
 5060*.  T  о  m  m  F.,  Vergleich  der  Behandlungsergeb-
nisse  dei  verschidenen  Ultraschall-Leistungen
und  Versuch  der  Festlegung  der  unteren  therapeu-
tischen  Ultraschall-Dosierungsbreite,  Der  Ultra¬
schall  in  der  Medizin,  5,  65  (1952).
 5061. 	T  о  r  i  k  a  i  Y.,  Transmission  of  Ultrasonic
Waves  Through  a  Plane  Plate  Made  of  Viscoelastic
Material  Immersed  in  a  Liquid  Medium,  Journ.
Phys.  Soc.  Japan,  8,  234  (1953).
 5062. 	Tori  kai  Y.,  N  eg  i  s  h  i  K.,  The  Appli¬
cation  of  the  Phase  Method  in  Visualizing  Ultra¬
sonic  Waves,  Journ.  Phys.  Soc.  Japan,  8,  119
 (1953).
 5063. 	Tremosa  Nou  B.,  Die  Absheidung  von
Stauben  durch  Zusammenballung  mitels  Ultra¬
schall,  Iron,  Madrid,  12,  181  (1952).

696
 Библиография
 5064. 	Truell  R.,  Bronzo  J.,  Ultrasonic  Atte¬
nuation  Measurements  in  Germanium,  Phys.  Rev.,
90,  152  (1953).
 5065. 	Truesdell  C.,  On  the  Viscosity  of  Fluids
According  to  the  Kinetik  Theory,  Zs.  f.  Phys.,
131,  273  (1952).
 5066*.  Tschannen  F.,  Ultraschallwirkung  bei
rheumatischen  Erkrankungen  und  Durchblu-
tungsstorungen,  Schweiz,  med.  Wschr.,  82,  301
 (1952).
 5067*.  U  e  b  e  1 	H.,  Uber  histaminentfesselende  Wir¬
 kung  des  Ultraschalles,  Klin.  Wschr.,  29,  357
 (1951).
 5068. 	Uetsuki  J.,  Kato  K.,  A  Small  Echo
Depth  Sounder  for  Shallow  Water,  Mem.  Res.
Acoust.  Soc.  Osaka,  1,  20  (1950).
 5069. 	U  g  1  i  e  t  t  i  G.  A.,  Un  oscillatore  a  magnetostri-
zione,  Antenna  Ital.,  20,  17  (1948).
 5070. 	Ultrasonic  Corporation,  Cambridge,  Perfection-
nements  apportes  aux  procedes  et  appareils  pour
produire  des  ondes  de  compression  dans  un  flui-
de  tel  que  Fair  ou  un  gaz,  Fr.  pat.  No.  934086
(1946).
 5071. 	Ultrasonic  Corporation,  Cambridge,  Perfection-
nements  apportes  au  traitement  de  matieres  par
ondes  de  compression,  Fr.  pat.  No.  934087
(1946).
 5072. 	Ultrasonic  Corporation,  Cambridge,  Perfectionne-
ments  apportes  aux  chambres  acoustiques  pour
modifier  les  caracteristiques  de  matieres  par
l'effet  d’ondes  de  compression,  Fr.  pat.  No.  939366
 (1946).
 5073. 	Ultrasonic  Corporation,  Cambridge,  Agglomerie-
rung  von  Aerosolen,  Amer.  pat.  No.  2535679  (1946).
 5074. 	Valkenburg  G.  E.  van,  Wasser-
m  a  n  n  M.  S.,  Ultrasonic  Materials  Testing,
Amer.  pat.  No.  258714  (1949).
 5075. 	Ventura  Mateus  М.,  Ultrasonic  Velo¬
cita,  parachor,  molar  refraction  and  Index  of
Refraction,  Escola  Agron.  Ceara  Publ.  Tec.,
6A,  1  (1951).
 5076. 	Verhaegen  L.,  Measurements  of  the  Velo¬
 city  of  Sound  in  Some  Liquified  Gases,  Verh.
K.  Vlaamse  Acad.  Wetensch., 	13,  No. 	38, 	65
 (1952).
 5077*.  V  о  e  t  R.,  Ondas  Ultrasonoras,  El  Dia  Medico
(Buenos  Aires),  22,  572  (1950).
 5078.  Wada  Y.,  Shimbo  S.,  The  Absorption
of  Ultrasonic  Waves  in  Benzene  Solutions  of
Methyl  Metacrylate  in  Different  Polymerization
Stages,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  549
 (1953).
 5079*.  Wall  P.  D.,  Tucker  DM  Fry 	F. 	J.,
 Mosberg  W.  H.,  Jr.,  The  Use  of  High  Intensity
Ultrasound  in  Experimental  Neurology,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  281  (1953).
 5080. 	Walter  L.,  Ultrasonics,  The 	Answer  to 	Alumi¬
nium  Soldering,  Materials  and 	Methods, 	38, 	59
 5081. 	Walter  L.,  Ultrasonics  Soldering,  Canad.
Metals,  16,  18,  20  (1953).
 5082. 	Wangerin  A.,  FahrtmeBanlagen  auf  Schif-
fen,  Forschungshefte  fiir  Schiffstechnik,  No  1,  1
 (1952).
 5083. 	Webb  R.  H.,  Variable  Angle  Ultrasonic
Transducer,  Amer.  pat.  No.  2602102  (1950).
 5084. 	Webster  R.  R.,  Supersonic,  Testing  of
Steel,  Amer.  Iron  and  Steel  Inst.  Yearbook,  558
 (1947).
 5085. 	Weinstein  M.  S.,  Some  Design  Considera¬
tion  for  High  Frequency  Anechoic  Tanks,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  101  (1953).
 5086. 	W  esc  he  K.,  Betonpriifung  mit  Ultraschall,
Beton-  u.  Stahlbetonbau,  48,  116  (1953).
 5087. 	West  G.  D.,  Circulations  Occurring  in  Acoustic
Phenomena,  Proc.  Phys.  Soc.,  64,  483  (1951).
 5088. 	Whitehurst  E.  A.,  Soniscope  Tests  Con¬
crete  Structure,  Journ.  Amer.  Concr.  Inst.,  22,
433  (1951).
 5089.*. 	W  i  e  d  a  u  E.,  Ultraschall-Behandlung—ein
neues  Arbeitsgebiet  fiir  die  medizinisch-techni-
sche  Assistentin,  Die  Heilberufe  4,  181  (1952).
 5090. 	W  i  e  dauE.,  Ober  den  therapeutischen  Wirkungs¬
mechanismus  der  Ultraschallwellen,  Deutsch.
Gesundheitswesen,  7,  1393  (1952).
 5091. 	Wiedau  E.,  Zur  Frage  der  Dosierung  und  schadli-
chen  Wirkungen  bei  Ultraschalltherapie  unter
besonderer  Beriicksichtigung  des  Blutzuckerspie-
gels,  Deutsch.  Gesundheitswesen,  7,  1385  (1952).
 5092*.  Wild  J.  J.,  Reid  J.  М.,  Application  of
Echo-Ranging  Techniques  to  the  Detection  of
Structure  of  Biological  Tissue,  Science,  115,  226
 (1952).
 5093. 	Wild  J.  J.,  Reid  J.  М.,  The  Effect  of
Biological  Tissues  on  15-mc  Pulsed  Ultrasound,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  270  (1953).
 5094. 	Willard  G.  W.,  Ultrasonically  Induced
Cavitation  in  Water:  A  Step-by-Step  Process,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  669  (1953).
 5095. 	Willard  G.  W.,  Ultrasonic  Waves  Measure
the  Elastic  Properties  of  Polymers,  Bell.  Lab..
Rec.,  31,  ,173  (1953).
 5096*.  W  i  1  1  e  r  t  E.,  Die  Ultraschallbehandlung  auf
dem  Gebiete  der  Zahnheilkunde.  Ober  die  Erfah¬
rungen  der  Ultraschallbehandlung  an  den  Zahn-und
Kieferklinik  der  Universitat  Innsbruck  sowie
eine  kurze  Zusammenstellung  der  Ergebnisse  der
letzten  zwei  Jahre,  Osterr.  Zs.  f.  Stomotol.,  48,
383  (1951).
 5097. 	Williams  A.  E.,  Ultrasonics  in  Wall  Thick¬
ness  Measurement,  Mining  Mag.,  87,  329  (1952).
 5098. 	Williams  R.  E.,  Lens  System  for  Ultra¬
sonic  Viewing  of  Defects  in  Objects,  Amer.  pat.
2592222  (1949).
 5099. 	Wilson  R.,  Ultrasonic  Inspection  of  Thin
Metallic  Sheet  or  Plate,  Sheet  Metal  Ind.,  30,
146  (1953).
 5100*.  Winz  H.  R.,  Zur  Ultraschallbehandlung
der  Prostatahypertrophie,  Deutsch.  med.  Wschr.
 77, 	770  (1952).
 5101.  Wise  B.,  Ensminger  D.,  Putting
Ultrasonics  to  Work,  Product  Engineering,  23.
August,  180  (1952).
 5102*.  Woeber  K.,  Ober  die  Wirkung  des  Ultra¬
schalles  auf  schnellwachsende  Gewebe,  Zs.  Krebsfor-
schung,  57,  564  (1951).
 5103*.  Wulff  V.  J.,  Fry  W.  J.,  Tucker  D.,
Fr  у  F.  J.,  Melton  C.,'  Effects  of  Ultrasonic
Vibrations  on  Nerve  Tissue,  Proc.  Soc.  Exp.  Biol.
Med.,  76,  361  (1951).
 5104*.  W  у  t  L.,  Untersuchungen  iiber  die  Resistenz
von  Leukocyten  im  Normal-und  Fieberblut,  Niuo-
vo  Cimento,  7,  550  (1950).
 5105. 	Yeager  E.,Dietrick  H.,  HovorkaF.,
Ultrasonic  Waves  and  Electrochemistry, 	II*
 Colloidal  and  Ionic  Vibration  Potentials,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  456  (1953).

Библиография
 697
 5106. 	Yeager  Е.,  Hovorka  F.,  Ultrasonic
Waves  and  Electrochemistry  I.  A.  Survey  of  the
Electrochemical  Applications  of  Ultrasonic
Waves,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  25,  443
 (1953).
 5107. 	Yeager  E.,  Oey  T.  S.,  Hovorka  Fr.,
The  Effect  of  Ultrasonic  Waves  on  Hydrogen
Overvoltage,  Journ.  Phvs.  Chem.,  57,  268
 (1953).
 5109*.  Zam  belli  E.,  Angela  G.,  Campi  L.,
Immunizing  Property  of  Bacterial  Suspensions
Treated  with  Ultrasound;  Research  on  Staphylo¬
coccus  aureus,  Streptococcus  hemolyticus,  Pseu¬
domonas  aeruginosa  and  Klebsiella  pneumoniae,
 ■ 	Arch.  Soc.  Med.,  90,  336  (1950).
 5110.  Zandrino  P.  V.  М.,  Tatamiento  fisiote^-
pico  con  ondas  ultrasonicas,  El  Dia  Medico  (Bue¬
nos  Aires),  22,  1390  (1950).
 5111*.  Zap  f  K-,  Untersuchungen  an  ultrabeschallten
Bakterien  mit  besonderer  Berucksichtigung  cytolo-
gischer  Probleme,  Strahlentherapie,  87, 	632
 (1952).
 5112*.  Zi  nziusJ.,  Woeber  Kh.,  Wenzlawo-
w  i  с  z  G.,  Ober  den  EinfluB  physikalischer  Ener-
gien,  insbesondere  der  Ultraschallwellen,  auf  die
serologischen  Blutreaktionen,  Hautarzt,  No.  2,  72
 (1952).
 5113*.  Z  u  b  i  a  n  i  A.,  Sill’applicazione  della  energia
ultrasonora  al  sistema  nervoso  centrale,  Minerva
Medica,  1,  431  (1951).
 Краткие  сообщения  без  указания  автора
 5114. 	An  Ultrasonic  Soldering  Bath,  Engineer,  30,  192
 (1951).
 5115. 	Butt  Weld  Testing  with  the  Hughes  Supersonic
Flaw  Detector,  Machinery,  76,  667  (1950).
 5116. 	Chimney  Fine-dust.  Electrostatic  Precipitation
or  Ultrasonic  Agglomeration,  Electr.  Rev.,  145,
319  (1949).
 5117*.  Detecting  Gallstones  with  Ultrasonic  Echoes,
Electronics,  23,  No.  2,  172,  174,  176,  178  (1950).
 5118. 	Detecting  Ills  by  Sound,  Sci.  News.  Letter  56,
207  (1949).
 5119. 	Determination  of  Elastic  Constants  by  Ultra¬
sonics,  Engineering,  171,  264  (1951).
 5120. 	Find  Gallstones  by  Sound,  Sci.  News  Letter,  55,
53  (1949).
 5121. 	Gli  ultrasuoni  alia  conquista  dell’industria,
Scienza  e  Vita,  3,  729  (1951).
 5122. 	High-Speed  Vibrations  Utilized  in  Testing  Device
for  Welding  Plates,  Western,  Metals,  4,  Septem¬
ber,  39  (1946).
 5123. 	Hypersonic,  Non-destructive  Testing  of  Materials,
Steel  Processing,  32,  March,  171  (1946).
 5124. 	Material  Testing  by  Ultrasonics,  Machinery,  74,
 81 	(1949).
 5125. 	Mesure  ultrasonique  des  epaisseurs  par  le  «Refle-
stogage»,  Mesures,  14,  144  (1949).
 5126. 	Mullard  Ultrasonic  Soldering  Iron  for  Alumi¬
nium,  Machinery,  75,  903  (1949).
 5127. 	Natura  degli  ultrasuoni  e  loro  effetti  nell’aria,
Scienza  e  Vita,  3,  731  (1951).
 5128. 	New  Ultrasonic  Generator,  Chem.  Age,  60,  521
 (1949). 	,
 5129. 	Non-Destructive  Testing  Laboratory,  Electronics,
22,  No.  5,  154,  156,  158  (1949).
 5130. 	Nueva  aplicacion  de  los  ultrasonidos,  Rivista
Marconi,  5,  43  (1951).
 5131. 	Reflected  Sound  Waves  Assist  the  Blind,  Sci.
News  Letter,  59,  89  (1951).
 5132. 	Supersonic  Examination  of  Boiler  Plate  and  Wel¬
ded  Seams,  Engineering,  171,  29  (1951).
 5133. 	Supersonic  Reflectoscope  for  Testing  Welds,
Machinery  (N.  Y.),  168  (1948).
 5134. 	Supersonic  Tinning  of  Aluminium  Wires,  Machi¬
nery,  74,  546  (1949).
 5135. 	Supersonics  in  Metallurgy,  Metal  Ind.,  136*
(1946).
 5136. 	The  «Crustex»  Ultrasonic  Boiler  Descaler,  Engi¬
neering,  175,  619  (1953).
 5137. 	The  Non-Destructive  Testing  of  Metals,  Amer.
Exporter  Ind.,  144,  48  (1949).
 5138. 	Ultrasonic  Cleaning  Device,  Electronics,  24,  No.
 9, 	168,  173  (1951).
 5139. 	Ultrasonic  Detector  Car  Locates  Defects  in  Rails,
Electr.  Eng.,  69,  548  (1950).
 5140. 	Ultrasonic  Generator  or  Clinics,  Electronics/22,
No.  8,  144,  146  (1949).
 5141. 	Ultrasonic  Generators  for  Industria  Dust  Control,
Iron  Age,  163,  88  (1949).
 5142. 	Ultrasonic  Instruments,  Mech.  Eng.,  71,  84G-
 (1949).
 5143. 	Ultrasonic  Soldering  Bath,  Electronics,  24,  No.  9.
212,  216  (1951).
 5144. 	Ultrasonic  Soldering  Iron  for  Light  Alloys,  Engi¬
neer,  188,  737  (1949).
 5145. 	Ultrasonic  Testing  of  Pneumatic  Tyres,  Enginee¬
ring,  172,  606  (1951);  Ref.  in  VDI-Z,  49,  772
 (1952).
 5146. 	Ultrasonic  Testing  of  Welds,  Engineering,  169,,
 264 	(1950).
 5147. 	Ultrasonic  Tyre-Testing  Equipment,  Engineer,.
192,  565  (1951).
 5148. 	Ultrasonic  Vibrations  Reveal  Hidden  Flaws,.
Electronic  Ind.,  5,  64,  65,  164,  166  (1946).
 5149. 	Ultrasonic  Waves  Aid  Drying,  Sci.,  News  Let¬
ter,  60,  383  (1951).
 5150. 	Ultrasonics-Aid  to  Industry,  Electronic  Ind.  and
Instr.,  2,  12  (1948).
 5151. 	Ultrasonics  as  an  Aid  to  Industry,  South  Afric.
Journ.  of  Sci.,  47,  275  (1951).
 5152. 	Ultrasonics  in  Metallurgy,  Metal  Ind.,  78,  146*
 (1951).
 5153. 	Ultrasonics  Make  Soldering  Easier,  Iron  Age,  169,.
105  (1952).
 5154. 	Ultrasonics  Possible  Aid  to  Eye  Cataracts,  ScL
News  Letter,  61,  40  (1952).
 5155. 	Ultrasonics  Sweep  Chicago  Harbors,  Electronics.
 24, 	No.  4,  192  (1951).
 5156. 	Ultrasons  de  75  kc  dans  l’air:  reflexion  er  dif¬
fusion  par  cylindres  et  par  surfaces  polycylindri-
ques,  Centre  Rech.  Sci.,  Ind.  Meritine,  Note
no  172  (1948).
 5157. 	Ultrasound  Waves  for  Better  Vaccines,  Sci.  News^
Letter,  60,  200  (1951).
 5158. 	Ultrasound  Waves  Relieve  Pain  But  are  no  Cure,
Sci.  News  Letter,  60,  169  (1951).
 5159. 	Unheard  Sound  Helps  Test  Paint  Varnish,  Sci.
News.  Letter,  54,  172  (1948).
 5160. 	Untersuchungen  von  Betonbauwerken  mit  Ultra¬
schall,  Journ.  Amer.  Concr.  Inst.,  24, 	1
 (1949).
 5161. 	Verwendung  von  Ultraschall  in  der  Olindustrie,
die  Chayen-Methode,  Norsk  Hvalfangst-Fid.,  42,.
140  (1953).
 5162. 	Zerstorungsfreie  Priifung  von  GrauguB,  Foundry
Trade  Journ.,  91,  211,  253,  283  (1951).

698
 Библиография
 IV,  ЛИТЕРАТУРА,  ДОБАВЛЕННАЯ  РЕДАКТОРАМИ  ПЕРЕВОДА
 а.  Книги
 5163. 	Б  е  р  а  н  е  к  Д.,  Акустические  измерения,  М.,
 1952.
 5164. 	Гуревич  П.  Я-,  Емельянов  Н.  Я-,
Шевченко  Ю.  Ч.,  Юдович  Ю.  Б.,
Применение  гидроакустики  на  рыболовных  судах,
Владивосток,  1955.
 5165. 	Кудрявцев  Б.  Б.,  Применение  ультра-
акустических  методов  в  практике  физико-хими¬
ческих  исследований,  М.—JL,  1952.
 5166. 	Курчатов  И.  В.,  Сегнетоэлектрики,  М.—JL,
1933.
 5167. 	К  э  р  л  и  н,  Ультразвук,  М.,  1950.
 5168. 	Лепешинская  В.  Н.,  Пьезоэлектриче¬
ские  приборы  с  сегнетовой  солью,  JL,  1943.
 5169. 	Михайлов  И.  Г.,  Распространение  ультра¬
звуковых  волн  в  жидкостях,  М.—JL,  1949.
 5170. 	Розенберг  JI.  Д.,  Звуковые  фокусирую¬
щие  системы,  М,—Л.,  1949.
 5171. 	Сборник  «Применение  ультраакустики  к  иссле¬
дованию  вещества»,  вып.  1  и  2,  М.,  1955.
 <5172,  Харкевич  А.  А.,  Теория  преобразовате¬
лей,  М.—Л.,  1948.
 5173. 	Ш  у  б  н  и  к  о  в  А.  В.,  Пьезоэлектрические  тек¬
стуры,  М.—Л.,  1946.
 б. 	Работы,  опубликованные
в  периодической  печати
 5174. 	Ананьев  П.  В.,  Синтетические  кристаллы  и
их  применение  в  аппаратуре  электросвязи,
Труды  комиссии  по  акустике,  вып.  6,  3  (1951).
 5175. 	Андреев  Н.  Н.,  Равновесие  и  колебания
пьезоэлектрического  кристалла,  Журн.  прикл.
физ.,  5,  119  (1928).
 5176. 	Андреев  Н.  Н.,  О  линейных  пьезоэлектри¬
ческих  кристаллах  и  их  применении,  Электри¬
чество,  №  2,  5  (1947).
 5177. 	Андреев  Н.  Н.,  Расчет  пьезоэлектриче¬
ского  передатчика,  Сборник  трудов  Всесоюзн.
заочн.  энергетич.  ин-та,  М.—Л.,  5  (1951).
 5178. 	Андреев  Н.  Н.,  О  некоторых  величинах
второго  порядка  в  акустике,  Акуст.  журн.,  1,
3  (1955).
 5179. 	В  uckens  F.,  Влияние  относительной  радиаль¬
ной  толщины  кольца  на  его  собственные  частоты,
Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,  22,  437  (1950).  [См.
Проблемы  совр.  физики,  вып.  3—4,  ст.  160  (1951).]
 5180. 	Cady  W.  G.,  Уравнения  состояния  пьезоэлек¬
трика  и  их  приложения  к  преобразователю  с  коле¬
баниями  по  толщине,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
22,  579  (1950).  [См.  Проблемы  совр.  физики,
вып.  3—4,  ст.  39  (1951).]
 5181. 	Гу  тин 	JI. 	Я-, 	К  теории  параболического
 концентратора  звука,  ИЭСТ,  №  9,  9  (1935).
 5182. 	Гу  тин 	JI. 	Я-, 	К  теории  пьезоэлектрических
 аппаратов.  Изв.  Электр,  пром.  сл.  тока,  №  1,  45;
№  2,  50  (1941).
 5183. 	Г  у  т  и  н  JI.  Я-,  О  постоянных  сегнетовой  соли,
ЖЭТФ,  15,  198  (1945).
 5184. 	Гутин 	JI. 	Я-, 	К.  теории  пьезоэлектрического
 эффекта,  ЖЭТФ,  15,  367  (1945).
 •5185. 	Гутин 	JI. 	Я-, 	К  теории  магнитострикцион-
 ного  преобразователя,  ЖТФ,  15,  239  (1945).
 5186. 	Гутин 	J1. 	Я., 	Магнитострикционные  излу¬
 чатели  и  приемники,  ЖТФ,  15,  924  (1945).
 5187. 	Г  у  т  и  н  Л.  Я-,  Пьезоэлектрические  излуча¬
тели  и  приемники,  ЖТФ,  16,  39  (1946).
 5188. 	Gavreau  V.,  Miane  М.,  Generateurs
d’ultra-sons  dans  l’air,  a  cylindres,  pistons,  spheres
et  cubes  vibrants,  Acustica,  4,  387  (1954).
 5189. 	Hiedemann  E.  A.,  Metallurgical  Effects
of  Ultrasonic  Waves,  Journ.  Acoust.  Soc.  Amer.,
 26, 	831  (1954).
 5190. 	К  a  p  н  о  в  с  к  и  й  М.  И.,  Теория  и  расчеты
сирен,  ЖТФ,  15,  348  (1945).
 5191. 	Карновский  М,  И.,  Работы  советских
акустиков  в  области  изучения  направленных
свойств  излучателей  и  поиемников,  Изв.  АН
СССР,  сер.  физ.,  13,  698  (1949).
 519?.  Кожухов  А.  В.,  Соколов  И.  Т.,  Уста¬
новка  для  абсолютных  гидроакустических'  изме¬
рений,  ЖТФ,  14,  394  (1944).
 5193. 	Leitner  A.,  Hiedemann  Е.,  Transverse
Vibrations  of  Simmetric  Tapered  Rod,  Journ.
Acoust.  Soc.  Amer.,  26,  509  (1954).
 5194. 	M  а  л  о  в  H.  H.,  Изучение  ультраакустических
колебаний  при  помощи  термометра  сопротивле¬
ния,  ЖТФ,  1259  (1933).
 5194а.  Мандельштам  Л.  И.,  Полное  собрание
трудов,  М.,  1948,  т.  I,  стр.  34;  ЖРФХО,  58,  381
(1926).
 5195. 	Мотулевич  Г.  П.  и  Фабелинский
И.  Л.,  Исследование  акустического  излучения
титаната  бария,  ЖЭТФ,  25,  605  (1953).
 5196. 	Р  a  h  u  d  J.  Ph.,  I^tude  experimentale  du  champ
de  transducteurs  focalisants,  Acustica,  4,  205  (1954).
 5197. 	Райский  С.  М.,  Об  одном  способе  осуще¬
ствления-теневого  метода,  ЖЭТФ,  20,  378  (1950).
 5198. 	Р  ж  а  н  о  в  А.  В.,  Титанат  бария—новый  сег-
нетоэлектрик,  УФН,  38,  461  (1949).
 5199. 	Ржевкин  Н.  С.  и  Кречмер  С.  И.,
Исследование  волновых  процессов  по  методу
моделей  с  применением  ультраакустических  волн,
УФН,  18,  1  (1937);  Применение  ультраакустиче¬
ских  волн  к  исследованию  процессов  на  моде¬
лях,  Труды  ФИАН,  1,  43  (1938).
 5200. 	R  о  card  М.  J.,  Les  paraboloides  acoustiques,
Rev.  d’Acoustique,  1,  222  (1932).
 5201. 	Розенберг  Л.  Д.,  Прозрачность  звуковых
однородных  линз,  ДАН,  57,  34-7  (1947).
 5202. 	Розенберг  Л.  Д.,  Плоско-эллиптические
звуковые  линзы,  Труды  комиссии  по  акустике,
вып.  5,  114  (1950).
 5203. 	Розенберг  Л.  Д.,  Плоско-гиперболиче¬
ские  звуковые  линзы,  Труды  комиссии  по  аку¬
стике,  вып.  6,  114  (1951).
 5204. 	Розенберг  Л.  Д.,  Двухзеркальный  кон¬
центратор  ультразвука,  ДАН  СССР,  91, 	1091
 (1953).
 5205. 	Розенберг  Л.  Д.,  Об  условиях  получе¬
ния  наибольшей  концентрации  ультразвука,
ДАН  СССР,  94,  845  (1954);  О  концентраторах
ультразвука,  Труды  комиссии  по  акустике,
вып.  8,  102  (1954).
 5206. 	Розенберг  Л.  Д.,  Расчет  усиления  звуко¬
вых  фокусирующих  цилиндрических  систем,
Акуст..  журн.,  1,  70  (1955).
 5207. 	Розенберг  Л.  Д.,  Обзор  методов  визуали¬
зации  ультразвуковых  изображений,  Акуст.
журн.,  1,  99  (1955).
 5208. 	Русаков  И.  Г.,  О  звуковом  ветре,  ЖУРН*
прикл.  физ.,  7,  66  (1930).

Библиография
 699
 5209. 	Русаков  И.  Г.,  Пьезоэлектрический  преоб¬
разователь  низкой  частоты,  ЖТФ,  13,  473  (1943).
 5210. 	Русаков  И.  Г.,  Пьезоэлектрический  преобра¬
зователь  высокой  частоты,  ЖТФ,  13,  483  (1943).
 5211. 	Р  ы  т  о  в  С.  М.,  О  диффракции  света  на  ультра¬
звуках,  ЖЭТФ,  5,  843  (1935).
 5212. 	Рыт  о  в  С.  М.,  Диффракция  света  на  ультра¬
звуковых  волнах,  Изв.  АН  СССР,  сер.  физ.,  №2,
223  (1937).
 5213. 	Samsel  R.  W.,  Н  е  п  г  у  G.  Е.,  F  е  h  г  R.  О.,
Some  industrial  applications  of  ultrasonics,  Acu¬
stica,  4,  207  (1954).
 5214. 	С  e  p  г  e  e  в  JI.  А.,  Изучение  строения  мор¬
ского  дна  эхолотированием,  Изв.  АН  Азербайдж.
ССР,  №  2,  3  (1951).
 5215. 	Соколов  И.  Т.,  Радиометрические  измере¬
ния  звукового  давления  в  жидкостях,  ЖТФ,
12,  562  (1942).
 5216. 	С  о  к  о  л  о  в  И.  Т.,  Применение  математиче¬
ской  теории  Кинга  к  радиометрическим  изме¬
рениям  звуковых  давлений  в  жидкости,  ЖТФ,  15,
223  (1945).
 5217. 	С  о  к  о  л  о  в  С.  Я.,  Авторское  свидетельство
№  23246  (1928).
 5217а.  С  о  к  о  л  о  в  С.  Я.,  Авторское  свидетельство
№  173441  (1935).
 5218. 	Т  а  р  т  а  к  о  в  с  к  и  й  Б.  Д.,  К  теории  распро¬
странения  плоских  волн  через  однородные  слои,
ДАН  СССР,  71,  465  (1950).
 5219. 	Т  а  р  а  т  а  к  о  в  с  к  и  й  Б.  Д.,  Звуковые  переход¬
ные  слои,  ДАН  СССР,  75,  29  (1950).
 5219а.  ФабелинскийИ.  Л.  и  др.,  ДАН  СССР,  92,
№  2,  285  (1953);  105,  №  2,  248  (1955).
 5220. 	X  а  р  к  е  в  и  ч  А.  А.,  Магнитострикционный
преобразователь,  ЖТФ,  13,  331  (1943).
 5221. 	Харкевич  А.  А.,  Изгиб  пьезоэлектриче¬
ского  стержня,  ЖТФ,  13,  423  (1943).
 5222. 	Харкевич  А.  А.,  О  применении  сегнетовой
соли  в  пьезоэлектрических  приборах,  ЖТФ,  13,
585  (1943).
 5223. 	Харкевич  А.  А.,  К  расчету  пьезоэлектри¬
ческих  вибраторов,  ЖТФ,  15,  212  (1945).
 5224. 	Харкевич  А.  А.,  Эквивалентные  электри¬
ческие  схемы  преобразователей,  ЖТФ,  15,  393
(1945).

ИМЕННОЙ  УКАЗАТЕЛЬ
 Абелло  (Abello  Р.  Т.)  150,  329,  336
 Адамс  (Adams  С.  Е.),  331,  336
 Адольф  (Adolph  R.)  385
 Айе  (Ahier  G.)  261,  415
 Акия  (Akiya  S.)  483,  527
 Акияма  (Akiyama  S.)  555
 Аккерман  (Ackermann  Е.)  552
 Александер  (Alexander  Р.)  471
 Алексеев  Н.  Г.  526
 Али  (АН  L.)  171
 Аллан  (Allan  G.  Е.)  394
 Аллар  (Allard  Н.)  553
 Аллегретти  (Allegretti  L.)  353
 Аллеман  (Alleman  R.  S.)  313,  331
 Аллен  (Allen  С.  Н.)  36,  477,  541,  542,  549,  564
 Альгар  (Algar  W.  Н.)  472,  476
 Альтберг  В.  Я.  38,  138,  338
 Альтенбург  (Altenburg  К.)  143,  147,  240,  251,  253,
256,  259,  269,  303,  396,  538
Альтшулер  (Altshuler  Ss.  А.)  400
Амбр  (Hambre  D.)  550,  555
Ананьев  П.  В.  71
Ангела  (Angela  Е.)  557
Ангерер  (Angerer  О.  А.)  132,  133,  496,  552
Андервуд  (Underwood  N.)  224,  234,  256
Андерсен  (Andersen  W.  М.),  114,  118,  127
Андерсон  (Anderson  N.  S.)  318,  336
Андерсон  (Anderson  Т.  V.)  217
Андраде  (Andrade  Е.  N.)  132,  491
Андреа  (Andreae  J.  Н.)  271,  290,  291,  302,  303,  305
Андреев  Н.  Н.  20,  81,  94,  154
Анстетт  (Anstett  Р.)  560
Аренберг  (Arenberg  D.  L.)  372,  430
Асбах  (Asbach  Н.  R.)  171,  172,  188,  193,  195,  202,  525
Атанасов  (Atanasoff  J.  V.)  381
Аткинс  (Atkins  К.  R.)  258,  289
Ауербах  (Auerbach  R.)  251
Ауерсвальд  (Auerswald  W.)  524
Аулер  (Auler  Н.)  561
Аутрум  (Autrum  Н.)  575
Аше  (Asche  G.)  551
 Бажулин  П.  А.  282,  288,  290,  291,  293,  298
Байерс  (Byers  W.  Н.)  323,  337
Байзеби  (Biseby  Н.  D.)  471
Байлитис  (Bailitis  Е.)  58
Бакановский  (Bakanowski  А.  Е.)  390
Бакене  (Buckens  F.)  49
Бакингем  (Buckingham  St.  А.)  472
Баккаредда  (Baccaredda  М.)  234—241,  242,  252,  253,
255,  261,  269
Бакхауз  (Backhaus  Н.)  23,  222,  285
Бакши  (Bakhshi  N.  N.)  254
Балакришна  (Balakrishna  S.)  380,  400
 Балакришнан  (Balakrishnan  Т.  S.)  380
Баламут  (Balamuth  L.)  390,  478
Баллантайн  (Ballantine  Н.  Т.)  567
Баллу  (Ballou  J.  W.)  227,  401
Бандере  (Banderet  N.)  401
Банкрофт  (Bancroft  D.)  41,  385
Барбе  (Barbe  L.  J.)  562
Барбье  (Barbier  О.)  461
Барвич  (Barwich  Н.)  517
Бардуччи  (Barducci  I.)  346
Барнарт  (Barnartt  S.)  267
Барнс  (Barnes  R.  В.)  168
 Бароне  (Barone  А.)  40,  122,  147,  168,  234,  259,  368,  514
 Барретт  (Barrett  Е.  W.)  316,  520
 Барретт  (Barrett  R.)  276,  294
 Барт  (Barth  G.)  552,  564,  573
 Бартель  (Barthel  R.)  225,  271
 Бартоломе  (Bartholome  Е.)  325
 Барцано  (Barzano)  469
 Бастир  (Bastir  R.)  570
 Бастьен  (Bastien  Р.)  519
 Батлер  (Butler  J.  В.)  456
 Баттерворт  (Butterworth  S.)  52,  54,  79
 Баттерворт  (Butterworth  J.  W.)  93,  112
 Бауд  (Baud  R.  V.)  432
 Бауер  (Bauer  Е.)  305
 Бауер  (Bauer  L.)  224
 Бауле  (Baule  Н.)  391
 Баумгардт  (Baumgardt  Е.)  81,  140,  188,  282,  291,  354
 374, 	379
 Баумгартл  (Baumgartl  Fr.)  503,  559
Баух  (Bauch  W.)  514
Бахнер  (Bachner  Н.)  554
 Бахэм  (BachemCh.)  172,  188,  193,195,214,230,231,232
Бахэр  (Bacher  К.)  376
Башнелл  (Bushnell  J.)  550,  553
 Бейер  (Beyer  R.  Т.)  224,  274,  276,  288,  289,  290,  294,
 322, 	335
Бейкер  (Baker  W.  О.)  272
Бейкер  (Baker  W.  Н.)  432
Бек  (Beck  F.  F.)  559
Беквид  (Beckwith  Т.  D.)  550,  554
Беккер  (Becker  G.)  552,  559
 Беккер  (Becker  Н.  Е.  R.)  81,  104,  126,  164,  406,  413г
414,  416
 Беккер  (Becker  R.)  105,  311,  323,  326
Беккер  (Becker  W.)  514
Белл  (Bell  J.  F.  W.)  325,  336
Белявская  JI.  330
Бем  (Behm  А.)  423
Бендер  (Bender  D.)  314
Бенедетти  (Benedetti  Е.)  575
Бенневитц  (Bennewitz  К.)  346
Беннет  (Bennet  G.  S.)  208

Именной  указатель
 701
 Бенфильд  (Benfield  А.  Е.)  430
Беранек  (Beranek  L.)  420
Берг  (Berg  S.)  472,  524
 Бергман  (Bergmann  L.)  83,  84,  164,  163,  170,  171,  175,
 176, 	179,  185,  189,  199,  202,  227,  233,  346,  348,  349,
353,  354,  356,  357,  359,  361—365,  367,  382,  385,  389,
402,  403,  405,  408
Берд  (Bird  R.)  271,  291,  302,  303
Берд  (Bird  F.  F.)  476
Берд  (Beard  P.  J.)  555
Берентс  (Berents  J.)  533
Беренчи  (Berencsi  G.)  566
Берковиц  (Berkowitz  N.)  471
Берндт  (Berndt  Н.)  557
Берси  (Вегсу  А.)  553
Бертини  (Bertini  А.)  435
 Бехман  (Bechmann  R.)  72,  78,  79,  81,  87,  88,  89,  105,  128
Бец-Бардили  (Bez-Bardili  W.)  104,  193,  376
Бёммель  (Bommel  Н.)  128,  316,  332,  499
Биддик  (Biddick  R.  Е.)  533
 Бикар  (Biquard  Р.)  123,  142,  174,  179,  185,  189,  191,
218,  230,  258,  261,  273,  274,  275,  280,  282,  290,  291,
300,  406,  413,  476
Биксби  (Bixby  Н.  D.)  471
Биндер  (Binder  R.  С.)  494
Биске  (Biske  В.)  469
Бланкеншип  (Blankenschip  Е.  В.)  391
Бланчард  (Blanchard  R.  Р.)  432
Блейк  (Blake  F.  G.,  Jr.)  502,  506,  510
Блетон  (Bleton  J.)  519
 Блехшмидт  (Blechschmidt  Е.)  54,61,  75,  83,  383,  384,  385
 Блойлер  (Bleuer  К.)  412
 Блумберг  (Blumberg  Н.)  469,  566
 Блэк  (Black  К.  Ch.)  46
 Блюменфельд  Л.  А.  524
 Боболев  В.  528
 Бозорт  (Bozorth  М.  N.)  396
 Бойд  (Boyd  Ch.  А.)  497,  533
 Бойд  (Boyd  D.)  533
 Бойер 	(Boyer 	R.  А.) 	328
 Бойер 	(Boyer 	G.  L.) 	224
 Бойль 	(Boyle 	R.  W.) 	132, 	133, 	138, 	139,  143,  147,  224,
 288, 	374,  383,  390, 	393, 	421, 	501, 	506
 Боймер  (Beumer  J.)  557
Боймер-Иохман  (Beumer-Jochmann  М.)  557
Бойте  (Beuthe  Н.)  133,  520,  521,  525,  528
Бойтенмюллер  (Beuttenmuller  Е.)  481
Бойтер  (Beuther  К.)  504
Бок  (Bock  A.  de)  240,  256,  258
Бок  (Bock  Е.)  443
Болт  (Bolt  R.  Н.)  567
Больц  (Bolz  G.)  123,  125
Бон  (Bohn  L.)  576
Бонд  (Bond  W.  L.)  372
Бонди  (Bondy  С.)  132,  463—465,  467,  495
Бонелли  (Bonelli  L.)  487
Бонетти  (Bonetti  А.)  259
Бони  (Boni  А.)  551
Бонн  (Bonn  Th.)  147
Бопп  (Ворр  Fr.)  19
Борвитцкий  (Borwitzky  Е.)  562
Боргнис  (Borgnis  F.  Е.)  19,  142,  156,  158,  315
Бордони  (Bordoni  P.  G.)  397,  400
Борн  (Born  Н.)  23,  107,  118,  145,  284—288,  542,  544,
573  I|  f
Борншайн  (Bornschein  |Н.)  524,  562
Боско  (Bosco  G.)  557
Боссар  (Bossard  W.)  81
Брадиш  (BradishJC.  J.)  479
 Брадфилд  (Bradfield  G.)  97,  218,  300,  391,  428,  431
 Брайсон  (Bryson  Н.  С.)  550
 Брандт  (Brandt  О.)  133,  134,  338,  488—492
 Бранка  (Branca  G.)  265,  497,  498
 Брансон  (Branson  G.  N.)  455
 Браттен  (Bratten  F.  W.)  372
 Брауер  (Brauer  М.)  471
 Браун  (Brown  G.  В.)  147
 Браусс  (Brauss  F.  W.)  557
 Брей  (Breuil  F.  du)  419
 Бреслер  С.  511
 Бреттхауер  (Bretthauer  G.)  525
 Бретшнайдер  (Brettschneider  Н.)  549
 Бриггс  (Briggs  Н.  В.)  112,  506—508
 Брикар  (Bricard  А.)  540
 Бриллюэн  (Brillouin  L.)  19,  169,  174,  179,  272
 Бродинг  (Broding  R.  А.)  374
 Брозе  (Broese  S.)  484
 Бройнинг  (Breuning  Е.)  520,  572
 Бронзо  (Bronzo  J.)  398
 Брохулт  (Brohult  S.)  479
 Брюкман  (Bruckmann  К.)  34
 Брюнер  (Bruner  Н.)  553
 Бугош  (Bugosh  J.)  148,  153,  215,  534,  539
 Бузикс  (Bouziques  Н.)  520,  523
 Булиан  (Bulian  W.)  514
 Булл  (Bull  Н.  В.)  465,  469
 Бунсе  (Bunse  W.)  560
 Буонсанто  (Buonsanto  М.)  267,  484,  538
 Бургер  (Burger  F.  J.)  497,  501
 Буржен  (Bourgin  D.  G.)  320,  322,  337
 Бурмайстер  (Burmeister  Н.)  524
 Бусала  (Busala  А.)  325,  336
 Бусс  (Bufi  W).  139,  192,  274,[290,  291,  294
 Буффе  (Buffet  Р.)  415
 Бухман  (Buchmann  G.)  443
 Бухмюллер  (Buchmuller  Kl.)  466
 Бухтала  (Buchtala  V.)  560,  564
 Буш  (Busch  G.)  81
 Бушман  (Buschmann  К.  F.)  323
 Бхагавантам  (Bhagavantam  S.)  84,  85,  328,  379,  380
Бхар  (Bhar  J.  N.)  520
 Бхимасенахар  (Bhimasenachar  J.)  85,  228,  380
Бычков  Ш.  M.  479
Бьедл  (Bjedl  W.)  551
Бьеркнес  (Bjerknes  C.  A.)  488
 Бьянчани  (Biancani  H.)  108,  146,  539,  542,  547,  548,549
Бьянчани  (Biancani  E.)  108,  146,  539,  542,  547,  548,549
Бэр  (Bar  R.)  89,  161,  164,  167,  172—175,  176—180,
186—188,  192,  193,  202,  228,  256,  271,  289—291,
367,  375
 Бэртон  (Burton  Ch.  J.)  168,  261,  280,  296,  376
 Бэртон  (Burton  E.  F.)  69,  221,  258
 Бюгар  (Bugard  P.)  564
 Бюзнель  (Busnel  R.  G.)  520,  523,  575
 Бюкс  (Bucks  K.)  88,  134,  144
 Бюлер  (Buehler  E.)  372
 Бюлов  (Biilow  A.)  564
 Бюсси  (Bussi  L.)  565
 Бюссо  (Busso  R.  H.)  511
 Вагеншайн  (Wagenschein  M.)  491
 Вада  (Wada  E.)  139,  216,  253,  272,  296,  298,  302,  483
 Вайнштейн  (Weinstein  M.  S.)  378
 Вайс  (Wise  B.)  48,  478
 Ваксман  (Wachsmann  F.)  573
 Валдик  (Waldick  L.)  571
 Валдорф  (Waldorf  S.  K.)  428
 Валин  (Wahlin  H.  B.)  545

702
 Именной  указатель
 Валлман  (Wallmann  N.  Н.)  323,  326
 Валлнер  (Wallner  Н.)  345
 Валлхойзер  (Wallhauser  К.  Н.)  555
 Валти  (Walti  А.)  374—376
 Bans  (Vance  Ch.  В.)  394
 Ван-Чжан  (Chang,  С.  S.  Wang)  328
 Ванье  (Wannier  G.)  187,  189
 Ватанабе  (Watanabe  Y.)  78,  485
 Ватсон  (Watson  W.  W.)  414
 Ваутхейзен  (Wouthuysen  S.  A.)  306
 Вебер  (Woeber  Kh.)  554,  556,  561,  562,  565,  572
 Ведам  (Vedam  K.)  353
 Ведекинд  (Wedekind  Th.)  469,  566
 Веземайер  (Wesemeier  K.)  483
 Вейгл  (Weigle  J.)  190,  402
 Вейль  (Weil  A.  J.)  555,  557
 Веймер  (Weimer  D.  K.)  154
 Вейсс  (Weifi  A.)  48
 Вейсслер  (Weifiler  A.)  232—234,  253,  255,  256,  422,
520,  521,  527
Величкина  Т.  C.  226
Веллхёнер  (Wellhoener  H.  J.)  476
Вельтман  (Veltmann  G.)  555,  556,  572
Венк  (Wenk  P.)  36
 Венкатесваран  (Venkateswaran  C.  S.)  272
 Венкатесварлу  (Venkateswarlu  K.)  228
 Венцель  (Wenzel  Kl.)  394,  556
 Верма  (Verma  G.  G.)  271,  290,  291,  293,  305,  337
 Вермелен  (Vermaelen  R.)  319
 Вернер  (Werner  K.)  452,  456
 Вернон  (Vernon  J.  B.)  456
 Верт  (Wert  Ch.  A.)  397
 Верт  (Werth  G.  C.)  336
 Вертц  (Wertz  F.)  61,  97
 Верхаген  (Verhaegen  L.)  258,  294
 Вест  (West  W.)  136
 Вестервельт  (Westervelt  P.  J.)  300,  392
 Вестон  (Weston  D.  E.)  394
 Ветте  (Wette  F.  W.  de)  305
 Ветцель  (Wetzel  W.)  472
 Ветцман  (Waetzmann  E.)  144
 Benie  (Wesche  K.)  394
 Вивер  (Weaver  С.  E.)  550,  554
 Вигуре  (Vigoureux  O.)  74,  304
 Видтс  (Vidts  C.)  537
 Виейдан  (Vieilledent  E.)  428
 Визнер  (Weisner  E.)  34,  467
 Вийэ  (Vuillet  J.)  471,  550
 Вик  (Wick  R.  F.)  97,  129,  478
 Виккенхаузер  (Wikkenhauser  G.)  419
 Вилер  (Wiler  E.)  211,  319,  324
 Виллари  (Villari  E.)  43
 Виллбрандт  (Willbrandt  W.)  552
 Виллерт  (Willert  D.)  563
 Виллис  (Willis  F.  H.)  261,  267,  280,  291
 Вильбрандт  (Vilbrandt  F.  C.)  520
 Вильгельм  (Wilhelm  J.  O.)  221,  257
 Вильсон  (Wilson  D.  A.)  294
 Вильсон  (Wilson  E.  B.  jr.)  261,  279,  294
 Вильямс  (Williams  R.  E.)  458
 Вильямс  (Williams  M.)  148,  538
 Вильямс  (Williams  О.  B.)  554
 Вильямс  (Williams  A.  O.  jr.)  90,  91,  153,  223,  276,
 287, 	420
 Винкельман  (Winkelmann  A.)  198
Винклер  (Winkler  G.)  552
Винсент  (Vincent  J.  H.)  41,  45
Винсент  (Vincent  R.  S.)  419,  505
Винтер  (Winter  Th.)  560
 Виолле  (Violle  М.  H.)  555
Виоллье  (Viollier  G.)  565
Вирсинский  (Wiercinski  F.  J.)  549,  553
Виртанен  (Virtanen  I.)  520,  525
Виртц  (Wirtz  W.)  303
Вислонцил  (Vysloncil  E.)  562
Висс  (Wyss  R.)  159,  222,  282
Вит  (Wyt  L.)  562,  565
Вите  (Wiethe  C.)  562
Витт  (Witt  К.  B.)  518
Виттерн  (Wittern  W.  W.  v.)  570
Владимирский  В.  В.  299
Войт  (Woite  Н.)  561
Волперс  (Wolpers  С.)  476
Вольф  (Wolf  F.)  549
Вольф  (Wolf  Н.)  548,  566
Вортингтон  (Worthington  Е.  В.)  424
Вуд  (Wood  R.  W.)  107,  118,  130,  205,  462,  472,  486
527,  541,  548
Вуд  (Wood  А.  В.)  49,  424
Вудберн  (Woodburn  J.)  325
Вузли  (Woosley  М.)  234,  241,  253
Вулф  (Woolf  W.  Е.)  234,  240,  256
Вулфф  (Wulff  J.)  548
Вурман  (Wuhrmann  К.)  476
Вуттте  (Wuttge  К.  Н.)  496,  552,  565
 Габийар  (Gabillard  R.)  414
Габриелли  (Gabrielli  J.)  261
Гавейн  (Gawain  G.  Cl.)  562
Гавро  (Gavreau  V.)  28,  40,  58,  143,  154,  576
Гаден  (Gaden  Е.)  542
Гайсинский  (Haissinsky  М.)  520
Галамбос  (Galambos  R.)  573,  574
Галанин  М.  Д.  299
 Галт  (Galt  J.  К.)  218,  278,  289,  291,  371,  372,  398,  402
Гальсшейдт  (Halsscheidt  W.)  562
Гальтон  (Galton  F.)  27
Гамм  (Hamm  D.)  562
Ганеман  (Hahnemann  W.)  59
Ганеман  (Hahnemann  Н.)  33
Гантвурт  (Gantvoort  W.  F.)  555
Гао  Пань-чан  (Као,  Pan  Tschang)  224
Гарден  (Garden  N.  В.)  520
Гарей  (Garay  К.)  566
Гарлинская  Я.  И.  477
Гартман  (Hartmann  G.  К.)  299
Гартман  (Hartmann  J.)  28,  31,  32  ,  34,  135,  139
Гатто  (Gatto  F.)  385
Гаулер  (Gauler  О.)  327
Геберт  (Gebert  F.)  480
Гейнс  (Gaines  N.)  55,  57,  518,  554
Гельмгольц  (Helmholtz  Н.  v.)  30,  393,  394
Геннек  (Guennec  М.)  564
Генри  (Henry  P.  S.  Н.)  322
Гердиен  (Gerdien  Н.)  49,  430
Герман  (Herrmann  Н.)  562
Германе  (Hermans  J.  J.).  496,  539
Герр  (Herr  R.)  119
Герстнер  (Gerstner  Н.)  562
Гертнер  (Gartner  W.)  470
Гертц  (Hertz  G.)  18,  19,  32,  137,  138,  467
Герцфельд  (Herzfeld  К.  Е.)  142,  147,  264,  269,  297,
, 	303, 	309,  321,  331,  335,  537
 Гессе  (Hesse  R.)  553,  554
Гесслер  (Gessler  U.)  549
Гетфилд  (Gatfield  Е.  N.)  374
Геффкен  (Geffken  W.)  215
Гехт  (Hecht  Н.)  59

Именной  указатель
 703
 Гёлих  (Goehlich  Н.  J.)  189,  199,  227,  233,  348,  349
Гёнс  (Goens  Е.)  327
Гётц  (Gotz  J.)  377,  436
Гётц  (Goetz  Н.)  141
 Гибе  (Giebe  Е.)  54,  61,  75,  83,  85,  96,  97,  383,  384
Гивенс  (Givens  М.  G.)  420
 Гидеман  (Hiedemann  Е,.)  88,  89,  132,  164,  166,  167,
171,  172,  188,  193—195,  202,  230,  232,  271,  338,  346,
 353, 	368,  405—409,  420,  488—492
Гиз  (Gies  J.  R.)  493
Гийу  (Guillou  О.)  33
Гилберт  (Gilbert  P.  F.)  562
Гилли  (Gilley  L.  W.)  257
Гиллингс  (Gillings  D.  W.)  479,  482
Гирер  (Gierer  А.)  303
Гирке  (Gierke  Н.  Е.  von)  147,  542,  570
Гиртц  (Giertz  Н.  W.)  472,  476
Глаузер  (Glauser  О.)  554
Глоб  (Globe  S.)  97
Гоккель  (Gockel  Н.)  81
Голд  (Gold  L.)  372,  432
Голд  (Gold  Т.)  432
Голдман  (Goldmann  D.  Е.)  133
Голдман  (Goldman  St.)  56,  154
Голлмик  (Gollmick  Н.  J.)  104,  105,  178,  184
Гольдберг  (Goldberg  С.  А.)  329
Гольдштейн  (Goldstein  G.)  479
Гольцман  (Holtzmann  М.)  37,  38,  338
Гомес  (Homes  G.  А.)  439
Гопальи  (Gopalji)  159
Гор  (Gohr  Н.)  469,  520,  566
Горбачев  С.  В.  490
Городецкий  А.  Ф.  300
Госе  (Ghose  S.  С.)  564
Готтшалк  (Gottschalk  V.  Н.)  489
Гофман  (Hoffman  Ch.  W.)  208
Гофман  (Hoffmann  D.)  551,  563
Гофман  (Hoffmann  W.)  208
Грабар  (Grabar  P.)  482,  520—523,  525,  555,  556
Грабау  (Grabau  M.)  222,  224
Грален  (Gralen  N.)  472,  524
Грант  (Grant  C.)  425
Грант  (Grant  K.)  408
Граулих  (Graulich  W.)  565
Грегг  (Gregg  E.  C.)  282,  289
Грей  (Gray  W.  C.)  520
Грёневольд  (Groenwold  H.  J.)  258
Грин  (Green  D.  E.)  555,  557
Грин  (Green  H.  G.)  393
Гринвуд  (Greenwood  G.)  310
Гринспан  (Greenspan  M.)  159,  313,  328
Гриффин  (Griffin  D.  R.)  573
Гриффинг  (Griffing  V.)  116,  121,  511,  521,  523
Гриффитс  (Griffiths  E.)  312,  319
Гробе  (Grobe  H.)  283,  288,  290,  291,  298
Гронволл  (Gronwall  Т.  H.)  393
Гроньо  (Grognot  P.)  564
Гроссетти  (Grossetti  E.)  299
 Гроссман  (Grofimann  E.)  132,  151,223,  224,  321,  329,
330,  337,  420
Грот  (Groth  E.  J.)  153
Грут  (Groot  S.  R.  de)  305
Грюнайзен  (Criineisen  E.)  327
Грютцмахер'(Grutzmacher  J.)  89,  107,  119,  146
Губанов  А.  И.  91
Гуде  (Goudet  G.)  406,  412,  425
Гуккер  (Gucker  F.  T.)  214
Гуккер  (Gucker  E.  Т.*  jr.)  267
Гуревич  С.  Б.  140,  291
 Гут  (Guth  Е.)  373
Гутин  Л.  Я.  53,  71,  78,  122
Гутман  (Gutmann  F.)  107,  478
Гхош  (Ghosh  В.  В.)  216,  271,  305
Гхош  (Ghosh  R.  N.)  219,  305
Гэбриш  (Gabrysh  A.  F.)  326,  336
Гюнтер  (Gunther  Р.)  521
 Гюттнер  (Guttner  W.)  153,  527,  552,  566,  570,  571
 Давид  (David  Е.)  189,  332
 Давыдов  Г.  К.  553
 Дай  (Dye  W.  D.)  78,  86,  105,  150,  158
 Дайк  (Dyke  К.  S.  van)  78,  81
 Дайрофф  (Dyroff  R.)  561
 Дамкёлер  (Damkohler  G.)  327
 Данбар  (Dunbar  W.  S.)  241,  252,  254,  255
 Дангерс  (Dangers  Н.  W.)  476
 Даниевский  (Daniewski  W.)  464
 Даниель  (Daniel  G.)  425
 Даниельсон  (Danielson  G.  С.)  73
 Дансер  (Danser  Н.  W.  jr.)  493,  495
 Дануссо  (Danusso  F.)  261
 Датт  (Dutt  Е.  Е.)  531
 Датта  (DuttaA.  К.)  216,  271,  272,  305
 Даум  (Daum  W.)  168
 Двайер  (Dwyer  R.  J.)  322
 Дворак  (Dvorak  V.)  133
 Дебай  (Debye  Р.)  168,  171,  174,  215,  303,  536
 Дегнер  (Degner  W.)  208
 Де-Гроот  (De  Groat  G.  Н.)  478
 Дейкграаф  (Dijkgraaf  S.)  574
 Де-Лано  (De  Lano  R.  В.)  458
 Делоренци  (Delorenzi  E.)  549,  550,  562
 Дель-Гроссо  (Del  Grosso  V.  A.)  234,  240
 Дельсассо  (Delsasso  L.  P.)  318,  336
 Деман  (Demann  W.)  525
 Деммель  (Demmel  F.)  559—561
 Денизо  (Denizot  F.)  537
 Денье  (Denier  A.)  567
 Дерензини  (Derenzini  T.)  261,  267
 Деру  (Derouet  B.)  510,  537
 Дёнхардт  (Donhardt  A.)  549
 Дёрзинг  (Dorsing  K.)  132,  393
 Дёрр  (Dorr  G.)  538
 Джакомини  (Giacomini  A.)  40,  119,  164—168,  216,
 231, 	233,  234,  241,  252,  259,  261,  265,  267,  407,  409;
 413,  414,  435,  548
Джакс  (Jaques  A.  T.)  420
Джан  (Jahn  R.)  503
 Джаткар  (Jatkar  S.  K.)  224,  234,  311,  312,  315,  318,  324
 Джейкоб  (Jacob  W.)  216,  260
 Джейкобс  (Jacobs  G.)  537
 Джейкобс  (Jacobs  R.  B.)  41
 Джеллинек  (Jellinek  H.  H.)  482
 Джефри  (Jeffree  J.  H.)  164,  406,  413,  416
 Джоек  (Joek  D.  Th.)  487
 Джонас  (Jonas  L.  P.)  384
 Джонс  (Jones  R.)  374
 Джонс  (Jones  H.  J.)  391,  444
 Джонсон  (Johnson  С.  H.)  145,  520,  550
 Джонсон  (Johnson  J.  B.)  506—508
 Джонсон  (Johnson  M.  W.)  576
 Джонсон  (Johnson  S.  J.)  396
 Джонстон  (Johnston  T.  F.)  97
 Джоуль  (Joule  J.  P.)  42
 Джурайн  (Jurine  L.)  573
 Джэкоби  (Jacobi  W.  J.)  394
 Джэксон  (Jackson  W.  H.)  220,  257
 Дикинсон  (Dickinson  Th.  A.)  471,  476

704
 Именной*  указатель
 Диккель  (Dickel  G.)  496
Дикман  (Dieckmann  N.)  38
Диксон  (Dixon  Н.  В.)  310
Диле  (Diels  Н.)  476
Диссбахер  (Diefiacher  М.)  562
Дитрик  (Dietrick  Н.)  148,  534,  539
Дитц  (Dietz  A.  G.  Н.)  374
Дитц  (Dietz  W.)  559,  565
Добберштайн  (Dobberstein  А.)  69
Доброцветов  (Dobrocvetov  Е.  N.)  394
Дова  (Dova  Е.)  565
Дозуа  (Dozois  Е.)  93
Долгополов  Н.  Н.  554,  577
Донйти  (Donati  М.  L.)  315
Донинк  (Doninck  W.  van)  309
 Доньон  (Dognon  А.)  108,  146,  511,  520,  539,  542,547—
549,  551,  552
Дорайзвами  (Doraiswami  М.  S.)  380
Дорффлер  (Doerffler  Н.)  381
Дрансфельд  (Dransfeld  К.)  405
Друбба  (Drubba  Н.)  38,  207
Дэвиде  (Davids  N.)  508
Дэвис  (Davis  К.)  565
Дэвис  (Davis  М.  Е.)  425
Дюбуа  (Dubois  М.)  147,  428
Дюзик  (Dussik  К.  Th.)  567
Дюнген  (Dungen  F.  Н.  van  den)  309
 Егер  (Yeager  Е.)  103,  148,  153,  215,  532—535,  537,  539
 Еллот  (Yellot  J.  I.)  31
 Енике  (Janicke  W.)  558
 Енш  (Jaensch  А.)  228,  240
 Еттер  (Jetter  U.)  54,  514—516,  527
 Жирар  (Girard  Р.)  558
Жмуда  (Zmuda  A.  J.)  313,  324
Жуков  И.  И.  483
Жуост  (Jouaust  R.)  78
 Замбелли  (Zambelli  Е.)  556,  558,  562
 Занден  (Sanden  К.  von)  115,  124—126
 Зацек  (Zazek  А.)  87
 Зееман  (Seemann  Н.  J.)  400,  447,  514
 Зезюлинский  В.  М.  471
 Зейдель  (Seidel)  576
 Зейдель  (Seidel  Р.)  208
 Зейдль  (Seidl  F.)  137,  151,  164,  291,  538,  567
 Зейлер  (Seiler  J.)  564
 Зейфен  (Seifen  N.)  194,  231,  234,  271
 Зелл  (Sell  Н.)  41
 Зелле  (Selle  Н.)  327
 Зелц  (Selz  J.)  564
 Зентнер  (Zentner  R.  J.)  497
 Зиберс  (Siebers  Ch.)  514
 Зигер  (Sieger  J.)  419
 Зик  (Sieck  P.  W.)  392
 Зинер  (Zener  С.)  346
 Золльнер  (Sollner  K-)  Ю7,  118,  132,  134,  463—465,
469,  470,  484,  486,  495,  500,  541,  542
Зри  (Sree)  234
Зюльман  (Siillmann  Н.)  565
 Иваи  (Iwai  Sh.)  483
Иванеску  (Ivanescu  I.)  325
Иви  (Ivey  D.  G.)  373
Игли  (Yeagley  H.  L.),  151,  225
Игучи  (Iguchi)  554
Иде  (Ide  J.  M.)  41
Иден  (Eden  C.)  504
 Икеда  (Ikeda  T.)  138,  291
Инай  (Inai  T.)  256
Ингельмарк  (Ingelmark  В.  E.)  526
Ионссон  (Jonsson  O.)  518
Исакович  M.  A.  299,  306,  400
Истомина  О.  553
 Иттербек  (Itterbeek  A.  van)  240,  256,  257,  290,  294,
311,  313,  318,  319,  323,  326,  329,  336,  339  ,
 Ишии  (Ishii  Ch.)  326
Иянгар  (Jyengar  K.  S.)  240,  256
 Йейтс  (Yates  J.  W.)  527
Йоконава  (Yokonawa  T.)  565
Йона  (Jona  F.)  362,  363
Йосида  (Yoshida  K.)  556
Йосиока  (Yosioka  K.)  256,  257
 Каваи  (Kawai  H.)  483
 Кавамура  (Kawamura  H.)  498
 Кавахара  (Kawahara  H.)  520
 Кавашима  (Kawashima  K.)  566
 Казанова  (Casanova  J.)  576
 Кайбара  (Kaibara  T.)  550
 Калоэреас  (Kaloy£reas  S.  A.)  528
 Кальмайер  (Kallmeyer  W.)  49,  50
 Камбаяси  (Kambayashi  H.)  556
 Кампи  (Campi  L.)  557
 Каназава  (Kanazawa  S.)  549
 Канак  (Canac  F.)  40,  58,  174,  576
 Канковский  (Kankovsky  В.  Т.),  223,  233
 Каннуна  (Kannuna  M.)  193
 Кансе  (Cance  J.  P.)  136
 Капустин  А.  П.  4-96,  527
 Кар  (Carr  P.  H.)  401
 Карино  (Karino  I.)  520
 Карновский  М.  И.  37,  420
 Каролус  (Karolus  A.)  406
 Карпачева  A.  A.  205
 Каррелли  (Carrelli  A.)  267,  497,  498
 Каррер  (Karrer  E.)  550,  553
 Кархарт  (Carhart  R.  R.)  339
 Касахара  (Kasahara  M.)  550,  556,  557,  566
 Каспер  (Casper  H.)  147
 Кастеллани  (Castellani  A.)  524
 Кастлер  (Kastler  A.)  400
 Като  (Kato  K.)  424
 Катсурай  (Katsurai  T.)  485
 Катсута  (Katsuta  M.)  554
 Катте  (Katte  W.)  566
 Кауше  (Kausche  G.  A.)  451,  557
 Квигли  (Quigley  Th.  H.)  314,  319
 Кейвуд  (Cawood  W.)  492
 Кейдель  (Keidel  L.)  135
 Кейдель  (Keidel  W.  D.)  340,  359,  566,  567
 Кек  (Keck  W.)  153,  223
 Келер  (Kehler  H.)  487,  555
 Келлер  (Keller  H.  H.)  332,  335,  510
 Келли  (Kelley  S.  G.  jr.)  478
 Келлог  (Kellog  W.  N.)  576
 Кемп  (Camp  L.)  46,  48,  49,  61,  419
 Кемпер  (Kemper  A.)  561
 Кендалл  (Kendall  H.  C.)  313,  319,  324
 Кендиг  (Kendig  P.  M.)  300
 Керверсо  (Kerverseau  E.  de)  519
 Керк  (Kerk  J.)  400
 Керкгоф  (Kerkhof  F.)  345
 Керран  (Curran  D.  R.)  394
 Керстен  (Kersten  H.)  534
 Кертис  (Curtis  R.  W.)  330

Именной  указатель
 705
 Кестнер  (Kastner  S.)  143,  147
Кетеле  (Quetelet  L.  A.  J.)  178
Кёниг  (Konig  W.)  135,  488,  489
Кёниг  (Konig  R.)  27
Кёппен  (Koeppen  S.)  558
Кидду  (Kiddoo  G.)  453
Кикучи  (Kikuchi  Y.)  48,  49,  53
Килп  (Kilp  W.)  524
Кинг  (King  L.  V.)  139,  420,  498
Кини  (Keeney  Е.  L.)  566
Киношита  (Kinoshita  М.)  326
Киппенхан  (Kippenhan  Ch.  J.)  528
Кирхгоф  (Kirchhoff  G.)  273,  329,  393
Кистяковский  (Kistiakowsky  G.  В.)  327
Киттель  (Kittel  С.)  85,  245,  319
Китц  (Kietz  И.)  562
 Кишимото  (Kishimoto  Т.)  267,  291,  406
Клайз  (Claeys  J.)  139,  290,  291,  294,  298
Кларк  (Clark  Н.  М.)  520
Клауер  (Klauer  F.)  401
Клаус  (Claus  В.)  107,  465,  470,  473—475
Клейн  (Klein  Е.)  213,  214,  241,  247,  421
Клейн  (Klein  М.  S.)  38
Клейн  (Klein  V.)  503
Клейтон  (Clayton  Н.  R.)  437
Клеппа  (КДерра  О.  J.)  260
Клерк  (Klerk  J.  de)  400
Клинг  (Kling  А.)  521
Клинг  (Kling  R.)  33,  258,  317,  428,  521
Клисэттль  (Kleesattel  Е.)  574
Клэр  (Clair  Н.  W.  St.)  39,  40,  489,  492
Кнапп  (Knapp  Н.)  538
Кнапп  (Knapp  W.)  557
Кнаппворст  (Knappworst  А.)  562
Кнезер  (Kneser  Н.  О.)  301,  304,  310,  318,  320—323,
327,  333—337
Кнётцель  (Knotzel  Н.)  336
Кнолль  (Knoll  М.)  476
 Кнудсен  (Knudsen  V.  О.)  279,  331,  332,  335—337
 Кобаяси  (Kobayashi  R.)  561
 Kora  (Koga  J.)  75,  89
 Кожухов  А.  В.  154
 Койль  (Coile  R.  С.)  46
 Кокран  (Cochran  В.)  374
 Колер  (Kohler  М.)  322,  335,  337
 Колер  (Kohler  R.)  576
 Колесникова  М.  Ф.  520,  521
 Кольбах  (Kolbach  Р.)  476
 Кондон  (Condon  Е.  U.)  309
 Конте  (Conte  Е.)  550,  562
 Копилович  Е.  А.  562
 Коппельман  (Koppelmann  J.)  153,  154
 Кори  (Corey  V.  В.)  216
 Корк  (Cork  J.  М.)  402
 Королев  Ф.  А.  283,  332
 Коронини  (Coronini  С.)  563,  566
 Корре  (Corre  Y.  de)  361
 Корри  (Corry  J.  Е.)  253
 Кортевег  (Korteweg  D.  J.)  393
 Корфф  (Korff  W.)  178
 Костер  (Koster  Н.  F.)  147
 Костерс  (Kosters  А.)  136
 Коффин  (Coffin  С.  С.)  497
 Кох  (Koch  J‘.)  525
 Кох  (Koch  А.)  487,  555
 Кочак  (Kotschapk  О.)  412
 Крабол  (Crabol  J.)  33
 Крайнер  (Krainer  Н.)  472
 Крамер  (Kramer  М.)  563
 1/г  45  л.  Бергман
 Крантц  (Krantz  J.  С.)  561
 Красильников  В.  А.  150
 Красновицкая  С.  Е.  523
 Краснушкин  П.  Е.  225,  335,  337
 Краузе  (Krause  F.)  476
 Крауткремер  (Krautkramer  Н.)  437,  450
 Крауткремер  (Krautkramer  J.)  437,  460
 Кребс  (Krebs  J.  R.)  494
 Крейси  (Krejci  F.)  562,  567
 Кремер  (Cremer  L.)  125,  377
 Кремнев  (Kremnev  L.)  465
 Кресс  (Kress  F.)  557,  558
 Креффт  (Kraefft  Т.)  144
 Кречмер  С.  И.  163
 Крёнке  (Kroncke  Н.)  143,  145
 Кришнамурти  (Krishnamurty  В.  Н.)  251,  267,  537,  538
 Кришнан  (Krishnan  К-  G.)  271,  376
 Кросс  (Cross  J.  И.)  391
 Крофт  (Croft  Н.  О.)  528
 Крузе  (Kruse  F.)  91,  434,  435
 Крюгер  (Kriiger  F.)  147,  503,  504
 Крюз  (Crews  S.  К.)  33
 Кудрявцев  Б.  Б.  213,  267,  340,
 Кузано  (Kusano  S.)  520,  566
Куик  (Kuyck  W.  G.)  425
Куимби  (Quimby  S.  L.)  260,  397
Куинн  (Quinn  J.)  276,  288,  291
Куирк  (Quirk  A.  L.)  218
Кук  (Cook  J.  С.)  42
Куксон  (Cookson  J.  W.)  87
Кулон  (Coulon  F.)  171
Кундт  (Kundt  А.)  131,  506
Кунерт  (Kunert  D.)  349
Кунтце  (Kuntze  А.)  150,  420
Кунце  (Kunze  W.)  47,  425,  562
Купер  (Cooper  Н.  W.)  152,  520,  521
Курокава  (Kurokawa  Т.)  510
Куртц  (Kurtz  A.  R.)  106
Куртце  (Kurtze  G.)  281,  294
Куртце  (Kurtze  А.)  524
Курчатов  И.  В.  70
Кусман  (Koosmann  W.)  503
Кусе  (Kuss  Н.)  534
Куяма  (Киуата  Т.)  48,  154
Кьяме  (Куате  J.  J.)  362
Кэди  (Cady  W.  М.)  428
 Кэди  (Cady  W.  G.)  63,  66,  67,  74,  78,  81,  95,  101,  127,
 149, 	216
 Кэрлин  (Carlin  В.)  423,  447,  448,  450
Кюри  (Curie  Р.)  62,  65
Кюри  (Curie  J.)  62,  65
Кюстер  (Kuster  Е.)  552,  555
Кюхлер  (Kuchler  L.)  326
 Лабау  (Labaw  L.  W.)  90,  223,  276,  288,  290,  420
 Лагеман  (Lagemann  R.  Т.)  220,  234—240,241—255,  251
 Ладебург  (Ladeburg  Н.)  559
 Лазарус  (Lazarus  D.)  372
 Лайдлер  (Laidler  Т.  J.)  339
 Лайон  (Lion  К.  S.)  476
 Лакам  (Lacam  А.)  319
 Лакшминарайанан  (Lakshminarayanan  D.)  324
 Лал  (Lai  J.  К.  С.)  267
 Лаланд  (Laland  S.)  479
 Ламберт  (Lambert  J.  D.)  324
 Ла-Мер  (La  Мег  V.  К.)  527
 Ламм  (Lamm  О.)  484,  521
 Ланге  (Lange  Е.  Н.)  52
 Ланге  (Lange  Th.)  509

706
 Именной  указатель
 Ланжевен  (Langevin  Р.)  19,  74,  83,  91,  110, 	114,
 115, 	125,  149,  152,  154,  421,  548
Лапорт  (Laporte  R.)  555
Ларкин  (Larkin  С.  R.)  168,  188
Ларсен  (Larsen  F.  J.)  432
Лассман  (LaBmann  G.)  563,  566
Лауверс  (Lauwers  L.)  319
Лауер  (Lauer  Н.)  502
Лафоре  (Laforet  W.)  562
Лебовский  (Lebowsky  F.)  559
Левавассер  (Levavasseur  Р.)  28,  464,  471,  550
Леви  (Levi  F.)  86,  182,  183,  202,  375,  378,  524,  548
Леви  (Levi  Fr.)  А.  534,  535
Леви  (Levy  S.)  400
Левшин  В.  Л.  511
 Леман  (Lehmann  J.  F.)  132,  524,  552,  558,  559,  565,  566
Леман  (Lehmann  М.  R.)  564,  576
Леман  (Lehmann  О.)  506
Лембке  (Lembke  А.)  550
 Леонард  (Leonard  R.  W.)  279,  290,  294,  296,  331,  334,
 336
 Леонтович  М.  А.  301
Лепешинская  В.  Н.  70
Лепешкин  (Lepeschkin  W.  W.)  524
Лепинская  Я.  М.  523
Лесли  (Leslie  F.  М.)  59,  400
Лесли  (Leslie  J.  R.)  296,  444
Леттвин  (Lettvin  J.  Y.)  563
Лёбенштейн  (Loebenstein  А.)  145
Лёвенталь  (Loewenthal  Н.)  557
Ли  (Lee  Н.  W.)  419
 Либерман  (Liebermann  L.  N.)  142,  153,  279,  290,  294,
305,  306,  424,  425
Либл  (Liebl  М.)  554
Либутри  (Lliboutry  L.)  520
Линдберг  (Lindberg  А.)  288,  291
Линдеман  (Lindemann  J.)  551
Линдиг  (Lindig  О.)  208
 Линдсей  (Lindsay  R.  В.)  224,  274,  288,  294,  305,  328,
390,  420
 Линдстрём  (Lindstrom  О.)  157,  497,  521,  522,  533,  534
Линн  (Lynn  J.  G.)  563
Липман  (Liepmann  Н.  W.)  228,  257
Липпман  (Lippmann  G.)  65
Литовитц  (Litovitz  Th.  А.)  291,  302
Лихтер  Я.  И.  148,  537
Лихти  (Liechti)  552
Лоза  (Loza  J.)  553
Ломмель  (Lommel  Е.)  178
Лонг  (Long  С.  А.)  463
Лорентц  (Lorentz  М.  А.)  320
Лотмар  (Lotmar  R.)  551
Лоттермозер  (Lottermoser  W.)  575
Лоули  (Lawley  L.  Е.)  394
Лоулор  (Lawlor  R.)  337
Лошак  (Loshack  S.)  527
Луазлёр  (Loiseleur  J.)  521,  555
Лудлоф  (Ludloff  Н.)  203,  347,  356,  366,  375
Лумис  (Loomis  A.  L.)  107,  118,  130,  158,  218,  462,  472,
486,  520,  527,  528,  548,  550,  553,  554,  556
Лунден  (Lunden  В.)  267
Лутц  ’  (Lutz  S:)  428
Лутш  (Lutsch  А.)  391,  448,  449
Лу  Хэ-фу  (Lu,  Hoff)  306
Лэмб  (Lamb  J.)  271,  290,  291,  299,  302,  303,  305
Лэмб  (Lamb  F.  W.)  267
Лэрд  (Laird  D.  T.)  300
Любке  (Liibcke  E.)  425
Людвиг  (Ludwig  G.  D.)  567,  570
 Людтке  (Liidtke  M.)  472
 Люка  (Lucas  R.)  20,  168,  174,  179,  185,  186,  191,  282,
300,  500
Лютцов  (Liitzow  J.)  497
Лю  Чжу-ци  (Liu,  Szu-Cich)  520,  555,  556
 Мавруад  (Mavroides  J.  D.)  510
Маззи  (Mazzey  D.  S.)  384
Мазинг  (Masing  G.)  513
Майер  (Maier  W.)  299
Майерс  (Myers  J.  A.)  52
Майерс  (Myers  R.  J.)  469,  566
Майно  (Majno  G.)  564
Мак  (Mack  P.  R.)  477
Мак-Гичи  (McGeachy  J.  A.)  49,  424
Мак-Грат  (McGrath  J.  W.)  106
Макинсон  (Makinson  K.  R.)  375
Мак-Кинли  (McKinley  D.  W.  R.)  69,  408,  409
Мак-Лерой  (McLeroy  E.  G.)  240,  257
Мак-Миллан  (McMillan  D.  R.)  220,  234,  240,  241,  253,
256
 Мак-Намара  (McNamara  F.  L.),  168,  276,  294
Максимова  T.  471
 Мак-Скимин  (McSkimin  H.  J.)  272,  308,  372,  392,  936,
402,  430
Малер  (Mahler  F.)  189
Малинковский  (Malinkowski)  171
Малис  (Malis  M.)  470
Маллер  (Muller  J.  F.)  119,  509
Малов  H.  H.  140,  145
Малюжинец  Г.  Д.  205
Манатцка  (Manatzka  М.)  563
Мандельштам  Л.  И.  301,  413
Марбо  (Marboe  Е.  Ch.)  510,  523
 •Маринеско  (Marinesco  N.)  132,  209,  465,  467,  483,  484,
496,  515,  529—531,  558
Маринин  В.  231,  267,  501
 Марине  (Mariens  Р.)  319,  322—324,  326,  335—337
 Маркем  (Markham  J.  J.)  274,  288,  294,  305,  306
 Марло  (Marlow  D.  G.)  428
 Марро  (Marro  W.)  421
 Мартенссон  (Martensson  М.)  484
 Мартин  (Martin  А.  Е.)  373
 Мартин  (Martin  Е.)  452,  456
 Мартинек  (Martinec  Th.)  554
 Мартишниг  (Martischnig  Е.)  555
 Марч  (March  А.)  267
 Масса  (Massa  F.)  153
 Массон  (Masson  D.  О.)  215
 Мастагли  (Mastagli  Р.  М.)  520,  521,  540
 Матетцкий  (Matetzki  A.  J.)  477
 Матосси  (Matossi  F.)  271
 Матта  (Matta  К.)  315
 Маттайт  (Маttiat  О.)  94
 Маттеучи  (Matteuci  С.)  43
 Матуше  (Matusche  Н.)  224
 Матьё-Зиго  (Mathieu-Sigaud  А.)  471
 May  (Mahoux  А.  Р.)  520,  521,  540
 May  (Mahoux  G.)  516
 Маури  (Mowry  S.  С.)  373
 Max  (Mach  E.)  28
 Мацуо  (Matsuo  S.)  420,  424,  425
 Маццола  (Mazzola  P.)  550
 Меи  (May  J.)  349
 Мейер  (Meier  H.  E.)  28
 Мейер  (Meier  R.)  207,  373
 Мейер  (Meyer  E.)  192,  193,  202
 Мейер  (Meyer,  Erwin)  41,  279,  304,  443,  502,  576
 Мейер  (Meyer  O.)  516

Именной  указатель
 707
 Мейер  (Meyer  W.)  538
 Мейкснер  (Meixner  J.)  305,  327,  329,  335
 Мейснер  (Meifiner  А.)  63
 Мелвилл  (Melville  Н.  W.)  482
 Меллертс  (Mellaerts  J.  F.)  511
 Мельде  (Melde  F.)  27
 Мельхор  (Melchor  J.  L.)  374
 Менде  (Mende  Н.)  18,  19,  136,  137,  547
 Мендусс  (Mendousse  J.  S.)  127,  216
 Мендель  (Menzel  Н.)  514
 Менцио  (Menzio  Р.)  562
 Мерилл  (Merrill  L.  L.)  427
 Мерк  (Merk  Н.)  471
 Мерле  (Merle  М.)  428
 Меррей  (Murray  A.  J.  R.)  482
 Мерсье  (Mercier  R.)  305,  401
 Мертенс  (Mertens  R.)  189
 Меттер  (Metter  I.  М.)  326
 Мец  (Mez  А.)  299
 Меш  (Mesh  W.  Е.)  450
 Мёкель  (Mockel  Р.)  526
 Мёллер  (Moller  Н.  G.)  505
 Мёрес  (Mohres  F.  Р.)  574,  575
 Миз  (Mees  R.)  41
 Мийо  (Milhaud  G.)  566
 Мик  (Meek  G.  А.)  471
 Микер  (Meeker  W.  F.)  427
 Миллер  (Miller  N.)  521,  523
 Милло  (Millot  G.)  472
 Милнер  (Milner  О.)  240
 Мимс  (Mims  R.  L.)  391
 Минерт  (Minaert  М.)  502
 Мифсуд  (Mifsud  J.  F.)  373,  392
 Мичурин  В.  К.  300
 Михайлов  И.  Г.  140,  213,  261,  291,  296,  354,  401
 Моен  (Моеп  С.  J.)  279,  290,  291
 Мозес  (Moses  S.)  518
 Моктар  (Mokhtar  М.)  144,  326,  329,  337
 Морель  (Morel  J.)  482
 Морен  (Mohren  М.)  566
 Морз  (Morse  R.  W.)  385
 Моригучи  (Moriguchi  N.)  531
 Морита  (Morita  S  )  145
 Моррис  (Morris  W.  Е.)  441
 Мортимер  (Mortimer  G.  Н.)  424
 Морхед  (Morehead  Fr.  F.)  476
 Мотулевич  Г.  П.  93,  139
 Мошер  (Mosher  W.  А.)  566
 Мровка  (Mrowca  В.  А.)  373
 Мукхерджи  (Mukherrje  S.  К.)  272
 Мулдерс  (Mulders  С.  F.)  280,  290
 Мэзон  (Mason  D.  F.)  535
 Мэзон  (Mason  P.  W.)  66,  71,  72,  74,  96—98,  103,  129,
272,  306—308,  362,  372,  381,  396,  398—400,  402,
478,  506—510
Мэркс  (Maercks  О.)  406,  407,  411,  412,  413
Мюке  (Mucke  О.)  323
Мюлеталер  (Muhlethaler  К.)  476
Мюллер  (Mueller  Н.)  348,  364,  403—405
Мюллер  (Miiller  Fr.)  534
Мюллер  (Muller  Н.)  88,  134,  144
Мюллер  (Muller  Н.  К.)  435
Мюллер  (Muller  R.)  560
Мюльверт  (Miilwert  Н.)  39,  143,  147,  562
Мюльхойзер  (Miihlhauser  О.)  433
 Найборг  (Nyborg  W.  L.)  420
Найзвенгер  (Nisewanger  С.  R.)  428
Найт  (Knight  J.  J.)  58,  61
 Накане  (Nakane  Н.)  483
Накасима  (Nakasima  К.)  520
Накахара  (Nakahara  W.)  554,  561
Намикава  (Namikawa  К.)  561
Нарасимхайя  _(Narasimhaiya  R.  L.)  267
Нарузе  (Naruse  N.)  484
Нассенштейн  (Nassenstein  Н.)  403
Нат  (Nath  N.  S.)  179,  180—187,  189—192,  196,  348»
 375, 	404
Натансон  (Natanson  G.  L.)  511
Натта  (Natta  G.)  261,  269
Науман  (Naumann  Н.)  562
Негиши  (Negishi  К.)  199
Нейборс  (Neighbours  J.  R.)  372
Нейман  (Neumann  Е.  Р.)  493
Нейман  (Neumann  А.)  175
Неймарк  (Naimark  G.  М.)  566
Неклепаев  Н.  329,  337
Нелсон  (Nelson  Р.  А.)  542
Неппирас  (Neppiras  Е.  А.)  478,  505,  509
Нивазе  (Niwase  Y.)  485
Никитин  J1.  В.  148,  534
Никитин  (Nikitine  S.)  498
Николини  (Nicolini  Е.)  258,  318
Ни  Ци-жэ  (Ny  Tsi  Ze)  68
Новотный  (Nowotny  Н.)  518
Нодтведт  (Nodtvedt  Н.)  62,  503
Ноздрев  В.  Ф.  213,  234
Нойс  (Noyes  A.  jr.)  54
 Нолл  (Nolle  A.  W.)  225,  260,  373,  390,  392,  401
Нолтинг  (Noltingk  В.  Е.)  505,  509
Номото  (Nomoto  О.)  138,  175,  177,  181,  189,  190,  191,
195—198,  253,  267,  290,  291,  318,  322,  334,  359,  361,
512,  520,  525,  527
Норденскйолд  (Nordenskjold  Т.)  525
Нортвуд  (Northwood  Т.  D.)  217,  374,  390,  394
Нортон  (Norton  G.  А.)  394
Нуазетт  (Noisette  G.)  472
Нумахи  (Numachi  F.)  510
Нуово  (Nuovo  М.)  113,  147,  397
Нури  (Noury  J.)  258,  31в
Нурми  (Nurmi  U.)  261,  354
Ньюкамер  (Newcomer  Е.  Н.)  550,  553
Ньюэлл  (Newell  W.  А.)  471
Нюман  (Niimann  Е.)  331,  336
 Оберст  (Oberst  Н.)  336
 Оберт  (Obert  L.)  332,  337
 Образцов  Ю.  Н.  306
 Овада  (Owada  К.)  566
 Овербек  (Overbeck  С.  G.)  312,  313,  319,  324
 Оверенд  (Overend  W.)  479
 Овертон  (Overton  W.  С.)  372
 Огата  (Ogata  S.  J.)  556
 Ода  (Oda  М.)  216,  272
 Одуин  (Audouin  А.)  464,  471
 Оздоган  (Ozdogan  I.)  87,  159
 Ой  (Оеу  Т.  S.)  532
 Ока  (Oka  S.)  498,  536
 Окельман  (Ockelmann  Н.)  290
 Околиксаньи  (Okolicsanvi  F.)  416,  418
 Окуй  (Okui  S.)  138,  483/520,  525,  527
 Окуяма  (Okuyama  Н.)  483,  485
 Олдрич  (Aldrich  R.  W.)  401
 Олсон  (Olson  A.  R.)  520,  550
 Ольсен  (Olsen  Н.  L.)  527
 Ольсен  (Olsen  К.  М.)  372
 Ольсен  (Olsen  L.  О.)  432
 О’Нил  (O’Neil  Н.  Т.)  90,  308
 45*

708
 Именной  указатель
 Оно  (Ono  S.)  483
Освальд  (Osswald  F.  М.)  162
Освальд  (Osswald  К.)  107,  118
Остерберг  (Osterberg  Н.)  86—88
 Остерхаммель  (Osterhammel  Н.)  87,  88,  164,  166,  167,
284,  289,  420
Островский  (Ostrowski  A.  S.)  526
Островский  Е.  П.  57,  470,  553
Ота  (Ota  R.)  520
Отпущенников  Н.  Ф.  276,  374
Отс  (Ots  I.  Н.)  439,  553
Отто  (Otto  R.)  472
Оуян  Те-чао  (Ouang  Те  Tchao)  290
Оцаки  (Ozaki  М.)  556
Ояма  (Oyama  Н.)  108,  127,  136,  140,  143
Ояма  (Oyama  Т.)  469
 Паглиаруоло  (Pagliaruolo  V.)  414
 Палеологос  (Palaiologos  К.)  38
 Пальме  (Palme  М.)  32
 Пальмер  (Palmer  R.  В.  J.)  145
 Панде  (Pande  А.)  84,  170,  176,  240,  241,  271
 Панчоли  (Pancholy  М.)  84,  170,  240,  241,  271
 Паолайн  (Paoline  Е.)  422
 Парбрук  (Parbrook  И.  D.)  221,  318
 Паре  (Paret  Р.)  483
 Паркер  (Parker  J.  G.)  331,  336
 Паркер  (Parker  R.  С.)  134,  491
 Паров  (Parow  Е.)  544,  558
 Паррак  (Parrack  Н.  О.)  542,  549,  564,  570
 Парсонс  (Parsons  P.  L.)  128,  421
 Партхасаратхи  (Parthasarathy  S.)  84,  170,  174,  176,
 187, 	190,  196,  198,  228,  233,  234,  240,  241,  243,  254,
261,  269,  271,  274,  288,  290,  293,  540
Паршад  (Parshad  R.)  230,  241,  243,  261—263,  266,
304
 Паслер  (Pasler  Н.)  564
Пассинский  А.  Г.  215
Патат  (Patat  F.)  325
Паттерсон  (Patterson  Н.  S.)  492
Паунов  (Paunoff  Р.)  503,  511
Паху  (Pahud  J.)  145
Пейп  (Pape  R.)  548
 Пеллам  (Pellam  J.  R.)  218,  257,  278,  288,  289,  291
 Пемель  (Paemel  О.  van)  311,  319,  335
 Пенман  (Penman  Н.  L.)  313,  319
 Первитцкий  (Perwitzschky  R.)  562
 Перец  (Perez  J.  J.)  524
 Перонне  (Peronnet  J.)  476
 Песке  (Pesce  В.)  216,  231,  261,  267
 Петерлин  (Peterlin  А.)  500,  501
 Штерман  (Petermann  L.)  208
 Пегерсон  (Petersen  О.)  284,  332
 Петерсен  (Petersen  W.)  469
 Петерсон  (Peterson  Т.  А.)  80
 Петралья  (Petrallia  S.)  268,  313,  318,  400,  498
 Петраускас  (Petrauskas  А.)  374
 Петржилка  (Petrzilka  V.)  87,  88
 Петцольд  (Patzold  J.)  107,  118,  145,  542,544,  567,  570
Пецольд  (Pezold  F.  А.)  564
Пикар  (Picard  D.)  520,  523
 Пильмайер  (Pielemeier  W.  Н.)  81,  159,  224,  313,  315,
318,  323,  326,  329,  330,  337,  420,  510,  573,  575
Пильц  (Pilz  Р.)  51
Пимонов  (Pimonow  L.)  37,  542
 Пинкертон  (Pinkerton  J.  М.  М.)  278,  288,290,  291,
292,  302
Пино  (Pino  Р.)  253
Пинуар  (Pinoir  R.)  530
 Пинч  (Pintsch  J.)  39
Пионтелли  (Piontelli  R.)  532
Пиппард  (Pippard  А.  В.)  258
 Пирс  (Pierce  G.  W.)  45,  46,  51—53,  75,  101,  154,  157,
218,  320,  573,  575
Пирсон  (Pearson  Е.  В.)  135,  492
Питт  (Pitt  А.)  69,  221,  257
Пичэк  (Pietschack  Е.)  476
Пишароти  (Pisharoty  P.  R.)  196
Пойани  (Poiani  G.)  261
Полоцкий  И.  Г.  511,  520
 Польман  (Pohlman  R.)  35,  110,  161,  204—206,  281,
401,  439,  458—460,  470,  498,  544,  559,  563,  567
Пондром  (Pondrom  W.  L.)  391
Попов  К-  469
Поппе  (Рорре  W.)  482
Поррека  (Porreca  F.)  498
Портер  (Porter  R.  W.)  37,  493
Портер  (Porter  С.  W.)  55,  56,  520,  523
Портман  (Portmann  М.)  562
Потен  (Poethen  Н.)  560
Поттер  (Potter  Е.  V.)  489,  491
Похгаммер  (Pochhammer  L.)  383,  385
Почапский  (Pochapsky  Т.  Е.)  260
Прайс  (Price  W.  J.)  373
Пракаш  (Prakash  D.)  267
Прандтль  (Prandtl  L.)  29
Преш  (Presch  Н.  R.)  549
Примаков  (Primakoff  Н.)  328
Прозоров  П.  216,  234,  267
Пролл  (Proell  Fr.)  562
Протас  Я.  Р.  476
Протопопов  Б.  А.  524
Протцман  (Protzmann  F.  Т.)  363
Прюдом  (Prudhomme  R.  О.)  482,  511,  520—522,  525,
555,  565,  566
Пумпер  Е.  Я.  147,  330,  335
Пурадье  (Pouradier  J.)  530
Пусат  (Pusat  N.)  323
Пфандер  (Pfander  F.)  567
Пфанкух  (Pfankuch  Е.)  479,  556
Пфефферкорн  (Pfefferkorn  G.)  472
Пфлайдерер  (Pfleiderer  Н.)  483
Пфрим  (Pfriem  Н.)  529
 Равиндранат  (Revindranath  Т.)  271
 Райбке  (Raibke  К.)  476
 Райне  (Rines  Н.  R.)  408,  423
 Райс  (Rice  F.  С.)  308,  320
 Райский  С.  М.  160
 Рамаватарам  (Ramavataram  К.)  380
 Рамайя  (Ramaiya,  D.  S.  Subba)  272
 Раман  (Raman  С.  V.)  179,  181—187,  272
 Рамо  (Ramo  S.)  427
 Ранд  (Rand  G.)  426
 Рандалл  (Randall  С.  R.),  240,  256,  267,  270
 Рандолф  (Randolph  А.)  476
 Рао  (Rao,  Ch.  V.  Joga)  190,  228
 Рао  (Rao  М.  R.)  252,  253,  258
 Рао  (Rao,  К.  Nagabhushana)  175
 Рао  (Rao,  Prasada  G.  H.  S.  V.)  380
 Pao  (Rao,  Raghavendra  В.  V.)  272
 Pao  (Rao,  Ramachandra  B.)  230,  260,  263,  380,  381
 Pao  (Rao,  Sundaro  R.  V.)  380
 Pao  (Rao,  T.  Seshagiri)  380
 Рапуано  (Rapuano  R.  A.)  278,  288,  290,  291
 Расмуссен  (Rasmussen  R.  C.  A.)  299
 Рассвейлер  (Rafiweiler  G.  M.)  454
 Рассел  (Russel  B.  R.)  545

Именной  указатель
 709
 Рат  (Rath  Н.)  471
Pay  (Rau,  М.  A.  Govinda)  175
Раудсцус  (Raudszus  О.)  546
Раулинсон  (Rowlinson  J.  S.)  325
Реджани  (Reggiani  М.)  465,  530
Резник  (Resnick,  Irving)  255,  256
Рейлстоун  (Railstone  А.)  313,  318,  324,  325
Рейнвальд  (Rheinwald  U.)  562
Рейнольд  (Reynold  М.  В.)  391
Рейс  (Reis  А.)  503
Рейсингер  (Reisinger  С.)  503
Рейсснер  (Reifiner  R.)  375
 Релей  (Rayleigh)  18,  19,  20,  21,  48,  329,  342,  367,  383,
504,  509
Ренвик  (Renwick  W.)  432
Рендалл  (Rendall  G.  R.)  271
Рено  (Renaud  L.)  526
 Рено  (Renaud  Р.)  470,  483,  520,  522,  523,  526,  529
Рёрих  (Rohrich  К.)  384
 Р^янпи  A  R  74
 Ржевкин  С.  Н.  140,  163,  164,  470,  511
Риби  (Ribi  Е.)  476
Рибчестер  (Ribchester  Е.)  276
Ригг  (Rigg  W.  Н.)  316
Рид  (Reid  С.  D.)  313,  325,  327,  421
Рид  (Reid  J.  М.)  568
 Рикман  (Rieckmann  Р.)  142,  275,  289,  291
 Ринальди  (Rinaldi  F.)  514
 Ринго  (Ringo  G.  R.)  133,  276,  288
 Риндфлейш  (Rindfleisch  Н.)  553
 Рист  (Wrist  Р.  Е.)  471
 Риттнер  (Rittner  Е.  S.)  520
 Рихтер  (Richter  G.)  19
 Рихтер  (Richter  R.)  558
 Рицау  (Retzau  G.)  513
 Рич  (Rich  St.  R.)  308
 Ричардс  (Richards  W.  Т.)  142,  145, 	261, 	320, 	322, 	325,
 326,  327,  462,  465,  470,  520,  529, 	541
 Ричардсон  (Richardson  Е.  G.)  144, 	277, 	304, 	315, 	318,
 323, 	325,  326,  337—339
Ричардсон  (Richardson  J.  R.)  357
Ричардсон  (Richardson  M.  L.  F.)  420
Робинсон  (Robinson  D.  M.)  419
Роговский  (Rogowski  F.)  107,  118,  463,  484,  485,  541
Родерик  (Roderick  R.#  L.)  400
Роджерс  (Rogers  F.  T.)  168,  396
Роджерс  (Rogers  H.  H.)  337
Родс  (Rhodes  J.  E.  jr.)  324
Розе  (Rose  M.)  576
Розе  (Rose  М.  E.)  322
Розенберг  Л.  Д.  22,  91,  121,  122,  205
Розенберг  (Rosenberg  M.  D.)  510,  567
Розенберг  (Rosenberg  P.)  432
Розенталь  (Rosenthal  A.  H.)  419,  487
Розенталь  (Rosenthal  L.  A.)  80
Ройк  (Roikh  J.  L.)  478
Ройтер  (Reuter  F.)  562
 Рок  (Rock  G.  D.)  109,  139,  148,  218,275,284,287,  288,
290,  410,  537
Рокар  (Rocard  M.  J.)  122
Рокар  (Rocard  Y.)  329,  335,  529
Ролл  (Roll  A.)  512,  513,  534,  535
Роммель  (Rommel  O.)  481
Pot  (Roth  W.)  308,  400
Ротгер  (Rotger  H.)  346,  353
Ротенбепг  (Rothenberg  H.  C.)  153,  337
Рубан  (Ruban  J.  L.)  477,  554
Рубисов  (Rubissow  G.  A.)  503
Руди  (Ruedy  R.)  383
 Рудник  (Rudnick  J.)  36,  153,  477,  542,  549,  564
Руйе  (Rouyer  M.)  555,  556
Руммель  (Rummel  Th.)  504,  535
Русаков  И.  Г.  78,  141
Руска  (Ruska  Н.)  479,  556
 Руст  (Rust  Н.)  38,  42,  50,  51,  58,  101,  103,  208,  424.
 426,  497,  559,  565
Рутгере  (Rutgers  A.  J.)  320,  321,  322,  536,  537
Рутенбек  (Rutenbeck  Т.)  518
Рытов  С.  М.  177,  187,  189,  190
Рюдигер  (Rudiger  О.)  437
Рюлике  (Riihlicke  К.)  565
Рюсс  (Ruess  F.)  525,  550
Рюфер  (Rufer  W.)  275,  290,  294
 Сава  (Sawa  S.)  538
Савори  (Sawory  L.  Е.)  31
Саворни  (Savornie  J.)  575
Садакийо  (Sadakiyo  G.)  528
Сак  (Sack  Н.  S.)  401
 Сак  (Sack  R.)  139,  171,  231,  288,  290,  291,  294,  298
 Сакади  (Sakadi  Z.)  322
 Саксена  (Saxena  P.  N.)  267
 Сакстон  (Saxton  Н.  L.)  322,  326,  337,  422
 Салисбери  (Salisbury  W.  W.)  55,  56
 Салхер  (Salcher  Р.)  28
 Саммерс  (Summers  G.  С.)  374
 Самсел  (Samsel  R.  W.)  374
 Самуель  (Samuel  Е.  W.)  89
 Сандерс  (Sanders  F.  Н.)  181,  184,  377
 Сантамариа  (Santamaria  L.)  524
 Сасагава  (Sasagawa  К.)  554
 Сата  (Sata  N.)  465,  466,  478,  483—485,  520,  526
 Сато  (Sato  Y.)  36
 Саудер  (Souder  W.  Н.)  162
 Сахер  (Sacher  К.)  261,  263
 Сачердоте  (Sacerdote  G.)  147
 Свансон  (Swanson  A.  W.)  225
 Свансон  (Swanson  J.  С.)  221,  258
 Сенгель  (Swengel  R.  С.)  428
 Свим  (Swim  R.  Т.)  372
 Свифт  (Swift  J.  Н.)  397
 Севелл  (Sewell  С.  J.  Т.)  299,  338
 Северный  А.  Б.  490
 Селман  (Selman  G.  G.)  118,  553
 Сент-Гиорги  (Szent-Gyorgyi  А.)  478
 Сергеев  Л.  А.  424
 Серджент  (Sergent  С.)  524
 Серовска  (Cerovska  J.)  97
 Серф  (Cerf  R.)  308
 Сетт  (Sette  D.)  121,  168,  177,  206,  247,  251,  261,  274,
 288, 	290,  291,  294,  298,  302,  304,  325,  336,  416,  511,
521
 Сёренсен  (Sorensen  Ch.)  132,  139,  287,  503,  528
 Сибайя  (Sibaiya  L.)  267
 Сибуя  (Sibuya  Н.)  565
 Сивиан  (Sivian  L.  J.)  337
 Сигел  (Siegel  S.)  390
 Сикстус  (Sixtus  К.)  48
 Симон  (Simon  J.)  55
 Симоно  (Simonot  Y.)  510,  520,  551,  552
 Симпсон  (Simpson  F.  W.)  296
 Сингх  (Singh  В.  K.)  240
 Сингх  (Singh  H.)  271
 Синь  У  (Hsien  Wu)  520
 Сираизи  (Siraisi  T.)  528
 Сирс  (Sears  F.  W.)  168,  174
 Скала  (Scala  D.)  562
 Сканке  (Skancke  R.  S.)  383

710
 Именной  указатель
 Скарцинский  (Skarzynski  В.)  550,  565
 Сквайр  (Squire  С.  F.)  218,  258,  278
 Скеллет  (Skellet  А.  М.)  86
 Скехата  (Skehata  М.)  144,  329
 Скудржик  (Skudrzyk  Е.)  53,  279,  305,  335,  397
 Славский  (Slawsky  Z.)  305
 Слай  (Sly  J.  Н.)  471
 Слеймейкер  (Slaymaker  F.  Н.)  113,  427
 Сли  (Slee  J.  А.)  425
 Слих  (Slyh  J.  А.)  471
 Слутмейкерс  (Slootmakers  Р.)  294
 Смекал  (Smekal  А.)  345
 Смит  (Smith  A.  W.)  154,  169,  261
 Смит  (Smith  С.  Н.)  372
 Смит  (Smith  F.  D.)  49,  52,  54,  424,  502
 Смит  (Smith  F.  W.)  555,  557
 Смит  (Smith  Н.  G.)  221,  257
 Смит  (Smith  J.  С.)  401
 Смит  (Smith  М.  С.)  153,  276,  288,  291,  294
 Смит-Йохансон  (Smith-Johannson  R.)  527
 Смолярский  (Smolarski  К.)  549
 Снайдер  (Snyder  St.)  520,  521
 Собю  (Sobue  I.  Н.)  483
 Соколов  В.  С.  447
 Соколов  И.  Т.  139,  154
 Соколов  С.  Я.  91,  161,  206,  398,  413,  433,  435,  444,  447,
461,  511,  513
Соколу  (Sokollu  А.)  325
Соловьев  В.  А.  401
Соловьева  JI.  Б.  520
Сорокина  Р.  И.  267
Соте  (Sautet  J.)  471,  550
Спалланцани  (Spallanzani  L.)  573
Спендлав  (Spendlove  М.  J.)  489,  491
Спроуль  (Sproule  D.  О.)  374,  383,  390,  501
Сривастава  (Srivastava  A.  N.)  267,  376,  485
Сринивасан  (Srinivasan  D.)  288,  293,  540
Ставсет  (Stavseth  R.  М.)  331,  336
Стал  (Stahl  Ph.  D.)  432
Стамбау  (Stambaugh  R.  В.)  526
Станфорд  (Stanford  N.  С.)  94,  390
Старр  (Starr  J.)  478
Стейси  (Stacey  М.)  479
Стенцель  (Stenzel  Н.)  23,  420
Степенс  (Stepens  R.)  563
Стерн  (Stern  К.  G.)  479
Стокс  (Stocks  Th.)  424
Стокс  (Stokes  G.  G.)  573,  305,  328,  397
Стротер  (Strother  С.  О.)  327
Стюарт  (Stewart  Е.  S.)  313,  324,  331,  335
Стюарт  (Stewart  J.  L.)  313,  331,  335
Сузуки  (Suzuki  М.)  554
Султан  (Sultan  F.)  114
Сунь  Шоу-чжуань  (Sun  Shiou-Chuan)  477
Суоми  (Suomi  V.  Е.)  316
 Суриянарайяна  (Suryanarayana  D.)  84,  92,  380,  381
Суссман  (Sussmann  Н.)  46
Сцалай  (Szalay  А.)  118,  215,  478
Сэби  (Saby  J.  S.)  576
 Сю  Цзун-янь  (Hsu,  Eugen  Tsuug-Yuen)  284,  288,  290
 Тавиль  (Tawil  Е.  P.)  161,  162,  408
 Такесада  (Takesada  Y.)  508
 Такеучи  (Takeuchi  Т.)  36,  258
 Талер  (Thaler  W.  J.)  189,  223,  233,  324,  336
 Тамаркин  (Tamarkin  P.)  224
 Тамм  (Tamm  K.)  279,  280,  290,  294—296
 Танака  (Tanaka  S.)  469
 Тартаковский  Б.  Д.  113,  121,  205
 Тарутина  JI.  И.  296
Татум  (Tatum  G.  R.)  489
Тейлор  (Taylor  G.  B.)  288,  501,  506
Тейсман  (Theismann  H.)  555—557
Телеснин  H.  JI.  159
Телфейер  (Telfair  D.)  319,  326,  337
Теплер  (Toepler  A.)  160
Теплер  (Toepler  M.)  160,  162
Тернер  (Turner  E.  G.  jr.)  39
Терстон  (Thurston  E.  G.)  508
Teccep  (Tesser  K.)  487
Тецнер  (Tetzner  K.)  424
Тиде  (Thiede  H.)  37,  58,  60,  135,  425
Тил  (Teal  G.  K.)  372
Тиле  (Thiele  O.  W.)  566
Тиллих  (Tillich  A.)  565
Тильман  (Thielmann  U.)  259
Тиме  (Thieme  E.)  478,  479
Тимм  (Timm  C.)  575
Тиммермане  (Timmermans  )  547
Тиндаль  (Tyndall  P.  T.)  397
Тис  (Thys  L.)  319,  339
Тисса  (Tisza  L.)  305
Тиссен  (Thiessen  G.  J.)  296,  319
Тиссо  (Tissot  J.)  258,  318
 Титер  (Teeter  Ch.  F.)  118,  278,  288,  290,  291,  294,  327,
432
 Томберг  (Tomberg  V.)  476,  497,  553
Томпсон  (Thompson  D.)  520
Томпсон  (Thompson  G.  E.)  318
Томпсон  (Thompson  М.  C.  jr.)  159,  314
Томсон  (Thomson  W.  T.)  23,  376
Торикаи  (Torikai  Y.)  199,  378
Торияма  (Toriyama  Y.)  538
Торнли  (Thornley  M.  J.)  553
Торп  (Thorpe  H.  A.)  420,  576
Тошима  (Toshima  K.)  483  '
 Тренделенбург  (Trendelenburg  F.)  23,  285
Триллат  (Trillat  J.  J.)  209,  529
Тринчери  (Trincheri  P.)  556
Троммлер  (Trommler  H.)  207
Трост  (Trost  A.)  436
Трошер  (Troescher)  472
Троуелл  (Truell  R.)  398,  400
Тукк  (Tuck  E.)  420
Туккер  (Tucker  D.)  548,  563
Туманский  С.  С.  136,  469,  471,  538
Тумерман  (Tumermann  L.  A.)  409,  412
Туомикоски  (Tuomikoski  P.)  261
Турнье  (Tournier)  527
 Уайлд  (Wild  J.  J.)  568
Уайт  (White  F.  W.  G.)  86
Уайт  (White  G.)  482
Уайт  (White  J.  E.)  402
Уайтхерс  (Whitehurst  E.  A.)  444
Уебб  (Webb  R.  H.)  450
Уернли  (Woernley  D.  L.)  414
Уилкинс  (Wilkins  М.  H.  F.)  118
Уилкс  (Wilkes  М.  V.)  432
 Уиллард  (Willard  G.  W.)  90,  119,  164,  168,  181,  187,  228,
234,  261,  265—267,  282,  283,  288,  290,  291,  370,  371,
406,  414,  508,  510
Улемайер  (Uhlemeyer  B.)  549,  552
Уленбек  (Uhlenbeck  G.  E.)  328
Ульрих  (Ulrich  G.)  472
Уокер  (Walker  E.  A.)  422
Уолл  (Wall  P.  D.)  563
Уоллес  (Wallace  R.  H.)  550,  553

Именной  указатель
 711
 Уорнер  (Warner  G.  W.)  319
 Уотерфол  (Waterfall  F.  D.)  517
 Уразовский  С.  С.  471,  474
 Урик  (Urick  R.  J.)  227,  270,  271,  299,  422
 Уэда  (Ueda  R.)  552
 Уэцуки  (Uetzuki  К?.)  424
 Фабелинский  И.  J1.  93,  139,  226
 •Файрстон  (Firestone  F.  А.)  77,  344,  444,  445,  449—451,
456,  516
 Фалькенхаген  (Falkenhagen  Н.)  41,  214
Фант  (Funt  В.  L.)  497
•Фаран  (Faran  J.  F.  jr.)  224
Федеричи  (Federici  М.)  423
Феер  (Feher  К.)  ,378
Фей  (Fay  R.  D.)  378,  529
•Фейн  (Fein  L.)  90,  152
Фейн  (Fein  R.  S.)  527
Фейндт  (Feindt  W.)  552,  559,  565
Фёрстер  (Forster  F.)  263,  549,  550
Фидлер  (Fiedler  G.)  140,  567
Филд  (Field  G.  S.)  383,  384,  393
Филипп  (Philipp  Н.  J.)  86,  378
Финдли  (Findlay  J.  С.)  221,  257
Финни  (Finney  W.  J.)  378
Финстервальдер  (Finsterwalder  G.)  524
•Фитцджералд  (Fitzgerald  J.  W.)  255,  256,  276,  289,  425
Фитцпатрик  (Fitzpatrick  J.  А.)  189,  223,  233,  313
•Фишер  (Fischer  F.  А.)  53
Флориссон  (Florisson  С.)  390,  421
Флорстедт  (Florstedt  Н.)  559,  567
’Флосдорф  (Flosdorf  Е.  W.)  478,  524,  557,  566
Фокке  (Focke  А.  В.)  299,  385
Фокс  (Fox  G.  W.)  401,  402
 Фокс  (Fox  Е.  F  )  109,  116,  121,  139,  142,  147,  155,  158,
159,  275,  277,  284,  287,  288,  290,  410,  537
Фоли  (Foley  A.  L.)  162
Фомина  М.  А.  527
Фортье  (Fortier  О.  V.)  378
Форшютц  (Vorschiitz  R.)  566
Фосс  (Vofi  О.)  562
Фохт  (Voigt  W.)  37,  65,  354
Фрай  (Fry 	F. 	J.)  339, 	548, 	563
 Фрай  (Fry 	R. 	В.)  129
 Фрай  (Fry 	W. 	J.)  129, 	159, 	339, 	548,  563,  567
 Франк  (Franck  J.)  326
Франке  (Franke  К.)  570
 Фредерик  (Frederick  J.  R.)  77,  344,  373,  451,  457
Фрей  (Frei  Н.)  497
 Фрей-Висслинг  (Frey-Wyssling  А.)  476
Фрейер  (Freyer  Е.  В.)  216,  234,  267
Фрейман  (Freimann  L.  S.)  52,  54
Френкель  Я.  И.  306,  511
Френсдорф  (Frensdorff  Н.  К.)  520
Френцель  (Frenzel  Н.)  510,  511,  548,  549,  559,  562
Френч  (French  С.  S.)  555
Фрике  (Fricke  Е.  F.)  332,  336
Фрингс  (Frings  Н.)  542,  549,  564
Фритц  (Fritz  Н.)  476
Фритц-Ниггли  (Fritz-Niggli  Н.)  551
Фройнд  (Freund  Н.)  133—135,  138,  488,  489,  492
Фройндлих  (Freundlich  Н.)  107,  118,  479,  482,  484,
485,  541,  542
Фроман  (Froman  D.  К.)  288,  374,  393
Фрухт  (Frucht  А.  Н.)  570
Фрюнгель  (Friingel  F.)  38
Фукушима  (Fukushima  К.)  48,  49
Фурбах  (Furbach  Е.)  528
Фухтбауер  (Fiichtbauer  Н.)  555,  556
 Фэр  (Fair  J.  Е.)  406,  411
 Фюс  (Fues  Е.)  176,  203,  347,  356,  402,  403
 Хаббард  (Hubbard  J.  С.)  155,  156,  158,  159,  160,  168.
 188, 	218,  221,  223,  226,  227,  234,  258,  277,  314,  325,
326,  330,  336
Хаг  (Haag  R.  М.)  267
Хаггенмиллер  (Haggenmiller  S.)  565
Хаген  (Hagen  С.)  559
Хаген  (Hagen  J.  Р.)  81
 Хаддарт  (Huddart  D.  Н.  А.)  271,  290,  291,  303
Хадсон  (Hudson  Р.  А.)  303
Хазард  (Hazzard  G.  W.)  284
Хайкин  С.  Э.  81,  148,  537
Хаймас  (Hymas  F.  С.)  33
Хайсс  (НеШ  J.  Н.)  272,  308
Халатников  И.  М.  289
Халперн  (Halpern  О.)  335
Хампе  (Натре  W.)  502
Хамфрис  (Humphreys  R.  F.)  414
Ханд  (Hund  А.)  75
Ханле  (Hanle  W.)  406,  413
Хансекер  (Hunsaker  J.  С.)  510
Хансен  (Hansen  G.)  161
Хантер  (Hunter  J.  L.)  159,  277,  291,  292,  537
Хантингтон  (Huntington  Н.  В.)  362,  371,  372,  430
Харви  (Harvey  Е.  Н.)  463,  506,  511,  549,  551,552,
 554 	556
 Харден  (Harden  L.  R.)  114,  118,  127,  128
 Харди  (Hardy  Н.  С.)  318
 Хардинг  (Harding  J.  W.)  86
 Хардт  (Hardt  V.)  562
 Хари  (Chari  S.  S.)  288,  293,  540
 Харизоменов  В.  К.  413
 Харисаки  (Harisaki  J.)  478,  526
 Харисако  (Harisako  Y.)  485
 Харитон  Я.  528
 Харкевич  А.  А.  53,  71,  78,  94
 Харрис  (Harris  Н.  В.)  317
 Харт  (Hart  P.  J.)  381
 Хартиг  (Hartig  Н.  Е.)  225
 Хартридж  (Hartridge  Н.)  573
 Хаскелл  (Haskell  G.)  553
 Хаскинс  (Haskins  J.  F.)  97
 Хатем  (Hatem  S.)  538
 Хауль  (Haul  R.)  208,  497,  522
 Хауссман  (Haufimann  Н.  G.)  555
 Хаустаун  (Houstoun  R.  А.)  83,  178,  179,  409
 Хаяси  (Hayashi  S.)  561
 Хедуолл  (Hedwall  J.  А.)  518
 Хейман  (Heimann  М.)  550
 Хейнеман  (Heinemann  Е.)  199,  202
 Хейс  (Hayes  Н.  С.)  425
 Хеллер  (Heller  G.  S.)  223,  345
 Хельганс  (Hehlgans  F.  W.)  105,  149,  150
 Хенглейн  (Henglein  А.)  526
 Хени  (Heaney  М.  F.)  487
 Хенкель  (Henkel  R.)  560,  563
 Хеннинг  (Hennig  К.)  525
 Хенох  М.  А.  483,  523
 Хербек  (Herbeck  М.)  267
 Хергет  (Herget  С.  М.)  258,  314,  318
 Хердль  (Hurdle  В.  G.)  276,  289,  425
 Хермон  (Hearmon  R.  F.  S.)  74
 Херрик  (Herrick  J.  F.)  542,  559,  564
 Хертл  (Hertl  V.)  503,  513
 Херцик  (Hercik  F.)  552
 Херш  (Hersh  А.  Н.)  550,  553
 Хершбергер  (Hershberger  W.  D.)  156,  160,  330

712
 Именной  указатель
 Хесс  (Hess  W.  В.)  428
 Хетфилд  (Hatfield  Р.)  442,  455,  471
 Хёш  (Hosch  К.  Н.)  164,  166,  167,  349,  350,  406—408
 Хигнер  (Heegner  Н.)  81,  126,  158
 Хильтшер  (Hiltscher  R.)  93
 Хинсберг  (Hinsberg  К.)  549,  559
 Хинтцельман  (Hintzelmann  U.)  559,  560
 Хиппель  (Hippel  А.  v.)  144
 Хирохаси  (Hirohashi  К.)  561
 Хиршлафф  (Hirschlaff  Е.)  258
 Ховорка  (Hovorka  F.)  148,  153,  215,  532  —534,  539
 Ходж  (Hodge  А.  Н.)  313,  319
 Хойбергер  (Heuberger  А.)  476
 Хойзингер  (Heusinger  Р.  Р.)  232,  256,  257
 Холден  (Holden  Ch.  R.)  112,  383
 Холи  (Hawley  М.  F.)  113
 Холл  (Hall  W.  L.)  129
 Холл  (Hall  L.)  304,  306
 Холланд  (Holland  G.)  567
 Холлман  (Hollmann  H.  E.)  514,  535
 Холтон  (Holton  D.  J.)  258
 Хольсте  (Holste  A.)  549,  550
 Хольфельд  (Hohlfeldt  A.)  562
 Хомзе  (Chomse  H.)  208
 Хомквист  (Homquist  K.  S.)  525
 Хомпеш  (Hompesch  H.)  555,  556
 Хопвуд  (Hopwood  F.  L.)  119,  557
 Хорват  (Horvath  J.)  544,  545,  561
 Хорикава  (Horikawa  M.)  565
 Хорникевич  (Hornykiewytsch  Th.)  565,  572
 Хорсли  (Horsley  С.  B.)  28,  495
 Хортон  (Horton  J.  P.)  555
 Хрдличка  (Hrdlicka  M.)  552
 Хузман  (Husmann  W.)  496
 Хунцингер  (Hunzinger  W.)  565
 Xync  (Hoopes  J.)  296
 Хьюз  (Hughes  D.  S.)  391
 Хьюз  (Hughes  V.  W.)  430
 Хютер  (Huter  J.)  93,  118,  125,  128,  145,  281,  385,  401,
543,  567
 Цаллен  (Zallen  J.)  296
Цанардо  (Zanardo)  469
Цант  (Zant  R.  van)  420
 Цартман  (Zartmann  I.  F.)  160,  168,  188,  226,  314,  335
 Цаховал  (Zachoval  L.)  271
 Цветков  В.  H.  231,  501
 Цвиккер  (Zwicker  В.)  361
 Цейльхофер  (Zeilhofer  R.)  549
 Циглер  (Ziegler  W.  A.)  103
 Цикендрат  (Zickendraht  H.)  146
 Цинк  (Zink  W.)  562
 Циттерт  (Cittert  P.  H.  van)  189
 Цугэ  (Tsuge  S.)  566
 Цукерман  M.  A.  562 	N
 Цумура  (Tsumura  T.)  421
 Цширнт  (Zschirnt  H.  H.)  56
 Цюльке  (Zuhlke  H.)  310,  323
 Цянь  (Tsien  H.)  328
 Чайлд  (Child  С.  M.)  549
 Чамберс  (Chambers  L.  A.)  469,  478,  510,  524,549,  556,
557,  566
Чампбелл  (Champbell  H.)  463
Чарникки  (Czarniecki  F.)  425
Чеволани  (Cevolani  M.)  268
Чезаро  (Cesaro  R.  S.)  317
Чейз  (Chase  С.  E.)  258,  289
Черлинский  (Czerlinsky  E.)  385,  437
 Чермак  (Cermak  P.)  178
 Чернов  JI.  A.  300
 Чжан  (Chang  L.)  189
 Чжен  (Cheng  L.  M.)  324
 Чжуйо  (Chujo  K.)  483
 Чизман  (Cheesman  W.  J.)  444
 Чиновет  (Chynoweth  A.  G.)  298,  318
 Чисторазум  A.  A.  261
 Читам  (Cheatham  R.  G.)  374
 Чмутов  К-  В.  526
 Чхапгар  (Chhapgar  A.  F.)  84,  271
 Шаафс  (Schaaffs  W.)  32,  228,  229,  233,  234,  241—253*
259,  261,  268,  430
Шавасс  (Chavasse  М.  P.)  565,  575,  576
Шайн  (Schein  М.)  171
Шаламах  (Schallamach  А.)  271
Шаллер  (Schaller  F.)  575,  576
Шамберг  (Schamberg  R.)  327
Шанкленд  (Shankland  R.  S.)  89
Шапиро  (Shapiro  H.)  430
Шапошников  И.  Г.  329,  397
Шардин  (Schardin  Н.)  161
Шарман  (Scharman  А.)  412
Шарплесс  (Sharpless  Т.  К.)  432
Швабе  (Schwabe  W.  W.)  553
Швирс  (Schweers  А.)  566
Шейбе  (Scheibe  А.)  74,  75,  85,  97,  384
Шератт  (Sherratt  G.  G.)  312,  319
Шеррер  (Scherrer  Р.)  363
Шеррил  (Sherrill  J.  С.)  477
 Шефер  (Schaefer  Cl.)  19,  202,  227,  346,  348—350,  353,
 354, 	356,  357,  359,  361—365,  402—405
Шефер  (Schaefer  J.)  231,  367—369
Шефер  (Schafer  К.)  322,  323
Шёнкер  А.  П.  557
Шёфер  (Schofer  R.)  517
Шиллер  (Schiller  Р.  Е.)  147
Шиллинг  (Schilling  Н.  К.)  422,  477
Шиловский  (Chilowsky  С.)  74
Шиловский  (Chilowsky  М.  С.)  421
Шильфарт  (Schilfarth  Н.)  476
Шимановский  (Szymanowski  W.  Т.)  353
Шимановский  В.  409,  412
Шимбо  (Shimbo  S.)  216,  272,  296,  298,  302
Шимицу  (Shimizu  Н.)  53
Шиногава  (Shinogawa  Н.)  549
Шир  (Shear  S.  К.)  385
Шмффер  (Schiffer  М.)  497
Шиффермюллер  (Schiffermiiller  R.)  81
Шлезман  (Schlesman  С.  Н.)  484
Шлейдт  (Schleidt  W.  М.)  576
Шлодтман  (Schlodtmann  W.)  563
Шлунгбаум  (Schlungbaum  В.)  544
Шмаух  (Schmauch  Н.)  447 	tic
 Шмид  (Schmid  G.)  54,  57,  108,  479—483,  512,  513—ою,
527,  531,  536,  538
Шмидт  (Schmidt  Е.)  465,  470,  474
Шмидт  (Schmidt  Н.)  73,  525
Шмидтмюллер  (Schmidtmiiller  N.)  331
Шмидт-Римплер  (Schmidt-Rimpler  R.)  554
Шмитт  (Schmitt  F.  О.)  520,  547,  549,  551,  552
Шмитт  (Schmitt  К.)  535
Шмитц  (Schmitz  W.)  549,  563,  569,  571
Шнейдер  (Schneider  W.  G.)  258,  376
Шнейдер  (Schneider  W.  Т.)  298,  318,  319
Шнитцлео  (Schnitzler  Н.)  494
Шокли  (Schockley  Н.)  402
Шолтиссек  (Scholtyssek  S.)  551

Именной  указатель
 713
 Шольтц  (Scholtz  G.  Н.)  560
 Шонек  (Schoeneck  Н.)  178,  384
 Шох  (Schoch  А.)  19,  168,  378,  505
 Шпаковский  Б.  Г.  271,  318
 Шпенглер  (Spengler  G.)  209
 Шпехт  (Specht  W.)  476,  524,  525,  550,  565,  566
 Шпитцер  (Spitzer  F.)  72
 Шпитциг  (Spitzig  S.)  478
 Шприндрих  (Sprindrich  J.)  552
 Шраг  (Schrag  G.)  534
 Шрайбер  (Schreiber  Н.)  208
 Шрайбер  Д.  С.  435
 Шройер  (Schreuer  Е.)  198,  224,  231—234,  271,284,  291
 Шропшайр  (Shropshire  R.  F.)  476,  555
 Штаркерман  A.  JI.  478
 Штейнгауз  Л.  Н.  139
 Штейнкамп  (Steinkamp  G.  J.  R,)  53,  60
 Штокебрандт  (Stockebrandt  А.)  553
 Штраубель  (Straubel  Н.)  86—88,  92,  107,  131,  132
 Штрейбль  (Streibl  F.)  487,  573
 Штроман  (Stromann  А.)  135
 Штудт  (Studt  Н.  J.)  208,  521
 Штулфаут  (Stuhlfauth  К.)  53£,  565
 Штумпф  (Stumpf  Р.  К.)  555,  557
 Шубников  А.  В.  71
 Шулман  (Schulman  М.  S.)  538
 Шульвас-Сорокина  Р.  Д.  70
 Шультес  (Schultes  Н.)  510,  520,  548,  549,  559,  562,  567
 Шульц  (Schulz  G.)  567
 Шульц  (Schulz  J.)  385
 Шульц  (Schulz  R.)  526
 Шульце  (Schulze  F.  А.)  27
 Шумахер  (Schumacher  R.  О.)  86
 Шумахер  (Schumacher  W.)  550
 Шумб  (Schumb  W.  С.)  520
 Шустер  (Schuster  К.)  206,  208,  373
 Эванс  (Evans  D.  J.)  455
Эванс  (Evans  J.  S.)  234,  240,  256
Эверест  (Everest  F.  А.)  576
Эвери  (Every  С.  Е.)  469
Эвинг  (Ewing  L.  W.)  169,  261
Эггервал  (Aggarwal  R.  R.)  170,  176,  189
Эдельман  (Edelmann  М.)  27
Эйген  (Eigen  М.)  294
 Эйкен  (Eucken  А.)  105,  294,  311,  313,  318,  319,  323,
325,  326,  331,  336,  527
Эйлер  (Euler  Н.  v.)  550,  565
Эймент  (Ament  W.  S.)  271
Эйнштейн  (Einstein  А.)  322,  327
Эйри  (Airey  J.  R.)  388
Эйснер  (Eisner  М.)  303
 Эквалл  (Eckwall  G.)  518
 Экерт  (Ekert  F.)  560
 Эккардт  (Eckardt  А.)  208,  504
 Эккарт  (Eckart  С.)  141,  306
 Экснер  (Exner  Е.)  185
 Экснер  (Exner  М.  L.)  502
 Экстерман  (Extermann  R.)  187,  189,  190
 Элдредж  (Eldredge  D.  Н.)  542,  549,  564
 Элиас  (Elias  Н.)  573
 Эллфолк  (Ellfolk  N.)  520,  525
 Элстерман  (Elstermann  W.)  562
 Эльпинер  И.  Е.  479,  520,  521,  523,  524,  557
 Эмерсон  (Emerson  Ch.)  478
 Эмертон  (Emerton  Н.  W.)  471
 Эмсли  (Emslie  A.  G.)  430
 Эндерс  (Enders  С.  v.)  476
 Эндрюс  (Andrews  Н.  L.)  221,  234
 Энер  (Епег  С.)  189,  231,  326,  336
 Энсмингер  (Ensminger  D.)  478
 Эпштейн  (Epstein  L.  F.)  114,  118,  127,  128
 Эпштейн  (Epstein  P.  S.)  338
 Эрбринг  (Erbring  Н.)  484
 Эрвин  (Erwin  W.  S.)  454
 Эрет  (Ehret  L.)  33,  57,  108,  512,  531,  532,  536
 Эрлих  (Ehrlich  S.  L.)  46
 Эрлхоф  (Erlhof  Н.)  573
 Эрнст  (Ernst  L.)  478
 Эрнст  (Ernst  P.  J.)  113,  119,  121,  205,  206,208—209,
261,  264
 Эррера  (Errera  J.)  139,  288,  290,  291,  294,  298
 Эртель  (Oertel  Н.)  164
 Эскин  (Eskin  V.  Е.)  501
 Эсмарх  (Esmarch  W.)  504
 Эстеррайхер  (Oesterreicher  Н.  L.)  147,  570
 Эше  (Esche  R.)  147,  276,  509,  567
 Юнг  (Young  Н.  Т.)  534
Юнг  (Young  L.)  520,  523
Юнг  (Young  R.  S.)  437
Юнг  (Young  R.  W.)  576
Юсеф  (Yousef  Y.  L.)  114
 Яваи  (Yawoi  Н.)  554
Яги  (Yagi  Н.)  420,  553
Яги  (Yagi  N.)  550
 Якобсон  (Jacobson  В.)  251,  261,  264
Ямагути  (Yamaguchi  Sh.)  519
Ямаха  (Yamaha  G.)  552
Яновский  (Janovski  W.)  35,  468
Янь  (Yen  A.  H.  C.)  555,  556
Яффе  (Jaffe  H.)  92
 46  Ji.  Бергман

ПРЕДМЕТНЫЙ  УКАЗАТЕЛЬ
 Автопокрышки,  обнаружение  дефектов  439—442
Адиабатическая  сжимаемость  308
Азотирование  сталей  516
Акустическая  жесткость  17
 — 	мощность  16
 Амплитуда  колебательной  скорости  частиц  14,  16,  119
 — 	колеблющегося  кварца  88,  114
 — 	магнитострикционных  излучателей  45,  58
 — 	смещения  14,  16,  58
 — 	составных  кварцевых  излучателей  91
Амплитудная  решетка  179,  186,  189
Амплитудное  поле  звуковой  волны  166
 — 	—  колеблющегося  кварца  166,  193
Анизотропия  сжимаемости  300
Анизотропные  тела  354
 Антигены  557
 Архитектурная  акустика  162,  576
Ассоциация  молекул  243,  256
 	и  поглощение  звука  292,  303
 Астма  560
 Атомное  слагаемое  248
Аэрозоли  488
 — 	поглощение  звука  338
 Бактериофаги  557
 Барит,  упругие  постоянные  359
 Белок  крови  565
 Берилл,  диффракционная  картина  355
Бетонные  балки,  испытания  с  помощью  ультразву¬
ка  443 	'Ii!
 Биологическое  действие  ультразвука  545
Болезнь  Бехтерева  560
Бородавки  560
Брожение  525
 Брэгга,  отражение  света  под  углом  169,  187,  189—190
 Вагонные  оси,  испытания  453
Вектор  волновой  357
 Величины,  характеризующие  звуковое  поле,  13,  119]
Весы  для  измерения  давления  излучения  139,  140 	'
 — 	крутильные  138 	>  j
 Взрывчатые  вещества  528, 	529 	'
 Вибратор  магнитострикционный  44
 — 	—  для  работы  в  жидкости  57
	 	кольцеобразный  49
 — 	—  погружаемый  в  расплавы  57 	i 	, 	t 	.
 — 	—  с  вогнутой  излучающей  поверхностью  48,  546
 — 	пьезоэлектрический  75,  90,  93,  109
 — 	—  излучение  звука  90
	 	теория  78
 — 	с  элементами  из  титаната  бария  93
Вибраторы,  набранные  из  пластин  47
Вириальные  коэффициенты  309,  319
Вирусы  554
 Вискозиметр  307
 Вкладыш  подшипника,  обнаружение  дефектов  437
Влияние  магнитного  поля  на  поглощение  звука  339
	 	скорость  звука  259,  319,  396
 — 	отраженной  волны  на  колебания  кварца  158
 — 	посторонних  газов  на  дисперсию  звука  324
	 	—  на  поглощение  звука  336
 — 	ультразвука  на  затвердевание  501
Вогнутое  зеркало  для  концентрации  звука  32,  120
Вода  жесткая,  смягчение  528
 — 	тяжелая  256
 Водород,  перенапряжение  532
 Водяной  столб  для  улучшения  передачи  ультразвука
545,  546
Волновое  сопротивление  17
	  	 тканей  человека  570
 — 	уравнение  13
 	вывод  13
 Волновой  вектор  357
 — 	коэффициент  77
 Волны,  возбуждение  в  колеблющемся  кварце  77
 — 	изгибные  341,  377,  381
 — 	комбинационные  168
 — 	конечной  амплитуды  529
 — 	продольные  341
 — 	релеевские  342,  344,  373
 — 	Римана  29
 — 	стоячие  24
 — 	цилиндрические  15
Волокно,  обработка  472
Вращательная  способность  оптическая  484
Время  реверберации  279
 — 	релаксации  301,  304,  321
 — 	установления  321,  322,  326
	  	 зависимость  от  давления  322
 — 	—  определение  322
Выпрямитель  для  питания  генератора  101
Высокополимерные  материалы,  скорость  звука  373,
 374,  395
 Высокополимеры,  расщепление  молекул  478
Вычислительные  машины  432
Вязкость  объемная  305
 — 	отрицательная  267
 — 	Саудерса  254
 — 	структурная  479
 Газ,  очистка  акустическая  493
 Газовая  фаза,  значение  при  эмульгировании  466
 Газоструйный  излучатель  28—33
 Гаражные  ворота,  открывающиеся  ультразвуковым
сигналом  428
Гармонический  закон  83
Гели  тиксотропные  484
Гемолиз  551,  552,  565

Предметный  указатель
 715
 Генератор  высокой  частоты  для  кристаллических  излу¬
чателей  98
 — 	—  —  —  магнитострикционных  излучателей  55
 — 	импульсов  102
Геометрический  множитель  81
Гетеродинирование  158
Гидрозоли  495
Гинекология  562
Гиперзвуковые  волны  272
Гиперко  45,  46
 Гиперник  45
Гипертрофия  553
Гистология  566
Глазные  болезни  562
 Глубина  проникновения  переменного  магнитного  поля
53
 Гомогенизация  молока  469,  566
Градиент  давления  в  звуковом  поле  17
Грибы,  действие  ультразвука  550
 Давление  излучения  18,  137
 — 	—  весы  для  измерения  139
 — 	—  действие  на  коагуляцию  492
Дальность  действия  420,  422
 Данные  о  дефектах  в  исследуемых  материалах  433,  434,
 459
 Датчик  импульсов  с  малым  временем  задержки  431
 Двойникование,  процесс  402
 Двойное  лучепреломление  в  потоке  500
 	обусловленнсе  упругими  напряжениями  385,
 388,  408
 — 	преломление  акустическое  458
 — 	—  —  в  жидкостях  499
 Действие  ультразвука  на  бактерии  554
 	—  животные  и  растительные  клетки  549
 	животных  548,  549
 	—  микроорганизмы  549
 — 	—  —  человека,  вредное  564
 — 	—  —  электрохимические  процессы  531
Декремент  затухания  логарифмический  59,  60,  79,  82,
 114
 — 	—  —  колеблющихся  кристаллов  79,  82
 	магнитострикционных  вибраторов  60
 Демодуляция  ультразвуковых  колебаний  143
Денатурирование  524
 Деполимеризация  478
 Деполяризация  электролитическая  533
 Дерматология  561
 Децибел  15,  26
 Джоуля  эффект  42
 Диагностика  с  помощью  ультразвука  567,  568
Диапазон  колебаний  свистка  Гальтона  27
Диатермия  ультразвуковая  542
Дигидрофосфат  аммония  71
 — 	—  вибратор  95
 — 	—  упругие  константы  72
 — 	—  пьезоэлектрические  константы  72
 — 	калия  71
 	упругие  константы  72
 — 	—  пьезоэлектрические  константы  72
Дипольный  момент  243,  249,  251
Диск  Релея  135
 — 	радиометра  138
Диспергирование  469
 — 	ДДТ  (дихлордифенил—трихлорэтан)  471
 — 	индантреновых  красителей  471
 — 	количественные  исследования  474
 — 	металлов  470,  513
 — 	при  электролизе  472
 Диспергирование  твердых  тел  469
Дисперсия  скорости  звука  в  газах  319
 — 	—  —  —  газовых  смесях  325
 — 	—  		жидкостях  271,  301,  302
 	стержнях  384,  385
 	— 	твердых  телах  345
 — 	—  —  температурная  зависимость  323
Диссоциированные  газы  327
 Диффракционные  картины  при  отражении  света  365
 — 	—  в  поляризованном  свете  348,  364
 — 	—  распределение  интенсивности  света  364
 	создаваемые  колеблющимися  твердыми  телами
 346,  355,  356,  358,  361—367
 — 	—  теория  366
 Диффракция  звуковых  волн  167,  192,  194
 — 	на  пересекающихся  звуковых  волнах  202
 — 	света  168
 — 	—  на  бегущих  звуковых  волнах  171
 	—  стоячих  звуковых  волнах  171
 	звуковых  волнах  в  воздухе  178
 	твердых  телах  346
 	на  поперечных  волнах  в  твердых  телах  347,  353,
 354
 — 	—  —  пространственной  решетке  202,  346
	 	ультразвуковых  волнах  189
 	при  косом  падении  световых  лучей  176,  185
 	 теория  179
 — 	Френеля  звуковых  волн  167
Диффузия  молекул  газа  329
Длина  свободного  пробега  309,  328
 — 	углеродной  цепи  молекулы  242
 Длины  ультразвуковых  волн  в  различных  материалах
 460
 Добротность  кристалла  126
Дозиметрия  ультразвука  569,  572
Дополнительное  подмагничивание  магнитострикцион¬
ных  вибраторов  54,  55
Допплера  частоты  171,  173,  180,  189
Дубление  кожи  478
Дуговой  генератор  56
 Дыхание  тканевых  и  кровяных  клеток,  действие  ультра¬
звука  566
 Еж  морской  551
 Емкость  колеблющегося  кварца  79,  81
 Железнодорожные  рельсы,  испытания  455
Жидкости  органические  234
Жидкостный  свисток  34,  468
 Зависимость  от  давления  времени  установления  322
 — 	—  —  скорости  звука  в  газах  309,  318
 — 	—  —  —  —  в  жидкостях  258
Закон  Ома  акустический  17
Затвердевание  под  действием  ультразвука  501
 — 	расплавов  при  облучении  512
Затухание  60,  79,  82,  114
 Затягивание  колеблющегося  пьезокварца  171
Звуки,  издаваемые  насекомыми  575
Звуковое  давление  17
 — 	поле  колеблющегося  кварца  165,  223,  284
 — 	—  поршневой  мембраны  222,  223
Звуковой  ветер  141,  305
 Звуковые  волны  искровых  излучателей  38,  162
 — 	—  конечной  амплитуды  529
 — 	линзы  119,  206,  369
 — 	—  фокусное  расстояние  369
Звукометрический  диск  135
Зеркало  вращающееся  163
 46*

716
 <■Предметный  указатель
 Зональная  пластинка  Френеля  205
Зонд  пьезоэлектрический  151,  153
 Зубные  болезни,  использование  ультразвука  при  лече¬
нии  563
 Известковый  шпат,  диффракционные  картины  355
 — 	—  упругие  постоянные  380
 Излучатели  для  медицинских  целей  100,  110,  545
'—  для*  эхолотов  423
 — 	магнитострикционные  42
 — 	механические  27
 —лпьезоэлектрические  75
 — 	термические  38
 — 	электродинамические  39
 — 	электростатические  41
 — 	фокусирующие  90,  93
Излучатель  газоструйный  28—33
 — 	Гольцмана  37
 — 	EF  125
 — 	из  дигидрофосфата  аммония  95
 — 	—  сегнетовой  соли  94
:  —\  сульфата  лития  96
 — 	—  титаната  бария  92
 — 	—  турмалина  92
 — 	цинковой  обманки  92
 — 	Лайжевена'  91
 — 	Ланжевена  и  Флориссона  421
 — 	предназначенный  для  получения  очень  больших
амплитуд  колебаний  129
 — 	работающий  в  некотором  диапазоне  частот  128
Излучение  звука  колеблющимися  пластинами  23,  85
—-  ^  стержнями  166
 — 	—  подводными  излучателями  419
 — 	—  сиренами  36
 — 	ультразвука  27
 Изменение  щвета-  красителей  под  действием  ультра¬
звука  520
Измерение  длины  золны  131,  144,  157
 — 	коэффициента  диффузии  жидкостей  193
 — 	скорости  звука  в  горной  породе  буровых  скважин  374
—*,-г,  —г  теория,320
 	света  с  помощью  ультразвуковых  стробоскопов
 408
 — 	температуры  акустическое  316,  429
 — 	толщины  посредством  ультразвука  454
 — 	частоты  звука  234
Измерители,  толщины  454
 Изображение  звуковой  волны,  получение  204,  206
 — 	стоячих  ультразвуковых  волн  199
Изосоединения  242,  252
Из'отропные  тела  343
Изохроматы  167,  283
Импульсный  генератор  102
 — 	метод  216,  277,  316,  371
 — 	—  Прйменение  для  измерения  поглощения  звука  277
 	— 	скорости  звука  216,  316
 — 	—  —  —  определения  упругих  констант  371,  390
 — 	ультраайук  572
Инвар  46
 Ингаляционная  терапия  487
 Индикатор  переменного  звукового  давления  электро¬
литический  148,
 Индилатан  46
Индуктййнрсть  кварца  79  :
 Инерционность  ультразвуковой  ячейки  для  модуляции
света  416
Инкременты  связей  25*3
 Интерференционные  картиньгпри  диффракции  света  на
пространственной  решетке  202,  346
 Интерференция  волн  23
 Интерферометр  для  измерения  скорости  звука  при  вы¬
соких  температурах  312
 — 	— 	— 	—  низких  температурах  221,  228, 	311
 — 	— 	— 	— 	— 	с  оптической  регистрацией  222
 — 	— 	— 	— 	— 	—  фиксированным  расстоянием  до 	от¬
 ражателя  160,  226,  314
 — 	Жамена  192
 — 	оптический  для  изучения  колебаний  поверхности
кварца  85
 — 	ультразвуковой  154,  218
	 	для  высоких  давлений  221
 — 	—  с  автоматической  регистрацией  показаний  221,
310
 	двумя  пьезоэлектрическими  кристаллами  226,
 Инфракрасное  излучение,  влияние  на  дисперсию  звука-
327
 Инфузории  549
Ионофон  38
Ионы  215,  536
 — 	определение  массы  216
Искровой  источник  звука  38
 — 	разряд—источник  звука  38,  162
	 	к.  п.  д.  38
 Испарение  перегретых  жидкостей  527
Испытание  материалов  432
 — 	—  при  помощи  просвечивания  433,
 — 	—  —  —  метода  визуализации  дефекта  458
 — 	—  —  —  —  отраженных  импульсов  444
 	 резонансного  метода  453
 Ишиас  558
 Кавитационный  шум  509
Кавитация  504,  505
 — 	разрушающее  действие  518
Камертон  27
 Карцинома  561
 Катализаторы,  повышение  эффективности  526
Катодный  потенциал  электролитический  531
Качание  ультразвуковой  частоты  435,  437
Квант  вращательной  энергии  322
 — 	колебательной  энергии  322
 — 	образование  322
 — 	обратный  переход  в  энергию  поступательного  дви¬
жения  323
 Кварц  62—69
 — 	диффракционные  картины  355,  364,  366
 — 	излучатель  75
 — 	излучающий  сходящийся  ультразвуковой  пучок  90
 — 	срез  под  углом  71°  88'
 Кварцевая  мозаика  92
 — 	пластина  64,  75,  77,  88,  89
	 	вырезание  64,  77,  88
 — 	—  колебания  высших  порядков  83
 — 	—  крепление  107
 — 	—  собственная  частота  89
 — 	—  форма  которой  повторяет  кривую  квадратного
корня  из  модуля  упругости  89
 Кварцевый  стержень  64,  75,  88
 — 	—  амплитуда  колебаний  88
 — 	—  вырезание  64,  88
 	форма  колебаний  88
 Коагулирующее  действие  ультразвука  488
 — 	—  —  на  белки  559
Коагуляция  аэрозолей  488
 — 	гидрозолей  495
 — 	зависимость  от  интенсивности  звука  489
 — 	—  частоты  звука  489

Предметный  указатель
 717
 Коагуляция  ортокинетическая  489
Когерентность  дифракционных  спектров  174
Колебания  высших  порядков  45,  83
 — 	—  —  пьезоэлектрическое  возбуждение  84
	 	распределение  упругих  напряжений  84
 — 	изгиба  381
 — 	по  длине  кварцевой  пластины  75
 — 	по  толщине  кварцевой  пластины  75
 — 	стеклянного  цилиндра  385—389
Колебательные  степени  свободы  320
Коллоидные  растворы  474
 Кольцеобразный  вибратор  магнитострикционный  49
 — 	кварцевый  излучатель  96
Комбинационные  тона  143
Конденсатор  ультразвуковой  547
Конденсация,  ускорение  процесса  525
Константа  давления  пьезоэлектрическая  68
 — 	деформации  пьезоэлектрическая  69
Константы  магнитострикционных  материалов  44
 — 	пьезоэлектрических  материалов  66
Контрактура  Дюпюипрена  560
 Концентрационная  характеристика  скорости  звука  261
Концентрация  звуковой  энергии  32
 — 	ультразвука  90,  112,  ИЗ,  119—122,  419
Коррозия,  действие  уль?развука  519
Коши,  условие  381
 Коэффициент  затухания  25,  26
 — 	колебаний  45,  77,  117
 — 	модуляции  406,  415
 — 	отражения  20,  21
 — 	поглощения  273,  274
 — 	—  безразмерный  274
 	органических  жидкостей  288,  289
 	 растворов  293
 	смеси  жидкостей  294
 	 суспензий  299
 — 	температурная  зависимость  273
 — 	—  частотная  зависимость  273
 Коэффициент  полезного  действия  газоструйного  излу¬
чателя  31
 — 	—  —  магнитострикционных  излучателей  58
 — 		 пьезоэлектрического  излучателя  113,  127
 	ультразвуковых  сирен  36,  37
 Коэффициент  поперечного  сжатия  344,  347
 — 	—  —  определение  41,  344,  347
 — 	потерь  397
 — 	пропускания  20
 — 	Пуассона  343
Коэффициент  связи  60
 — 	—  магнитострикционного  излучателя  60
 — 	—  пьезоэлектрического  излучателя  79
 — 	—  различных  кристаллических  излучателей  117
 — 	тепловогофасширения  214,  346
 — 	увлечения  489
 Красители,  действие  ультразвука  471
Краски,  термочувствительные  209
Красные  кровяные  тельца  551
Крепление  кварцев  103
 — 	—в  приборах  для  испытаний  материалов  106
 	для  одностороннего  излучения  ультразвука  108
 	со  свободноколеблющейся  верхней  поверхностью
 105
 — 	кварцевых  стержней  106
Кривая  смертности  549
Кристалл  ADP  71,  72
 — 	DKT  71,  72
 — 	EDT  71,  72
 — 	KDP  71,  72
Кристаллизация  527
 Кристаллизация  пересыщенных  растворов  527
Кристаллическая  решетка  356
 Кристаллические  пластины,  пропускание  звука  379,
380
 Кристаллы,  выращивание  527
 — 	травление  472
Крутильные  весы  138-
 — 	колебания  341,  383,  385
 — 	—  в  стержнях  41,  383
 — 	—  возбуждение  в  кварцевом  цилиндре  78
 —  —  —  —  цилиндре  из  кристалла  ADP  98
 —  —  —  —  —  —  титаната  бария  97
Куколки  комаров,  облучение  550
 Кювета  для  биологических  исследований  548
 Лакокрасочное  производство,  применение  ультра-*
звука  476
Ланжевеново  давление  излучения  19
Лауэграммы  401
Лейкоциты  252,  265,  552
Лекарства,  приготовление  566
Ленточный  телефон  39
Летучие  мыши,  полет  573
Лечебное  применение  ультразвука  558
Линзы  ультразвуковые  119,  206,  369
Линии  задержки  ультразвуковые  429
 — 	схождения  186,  193,  194
 Листовое  железо,  обнаружение  дефектов  436,  437
Лов  рыбы  с  помощью  эхолотов  424
Логарифмический  декремент  затухания  59,  60,  79,  82,
 114
 — 	—  —  колеблющихся  кристаллов  79,  82
 	магнитострикционных  вибраторов  60
 Локальный  нагрев  541
 L-срез  95
 Люминесценция  510
 Люминофоры,  измерение  времени  возбуждения  и  после-
‘-свечения  412
 Магнитная  восприимчивость  44,  243
 Магнитное  поле,  влияние  на  поглощение  звука  339
 — 	—  —  —  скорость  звука  259,  319,  396
Магнитострикционные  излучатели  42
	  	 в  приборах  для  слепых  427
 — 	—  для  облучения  расплавленных  металлов  57
 — 	—  —  эхолота  423
 — 	—  конструкции  54
 — 	—  с  вогнутой  излучающей  поверхностью  48,  58
 — 	—  схема  с  самовозбуждением  54
 — 	—  теория  51
 	уменьшение  длины  стержней  48
 — 	приемники  звука  154
 Магниты  молекулярные,  расшатывание  514
Мази  и  жидкие  медикаменты,  глубокое  проникновение
в  кожу  567
Манометр  ультразвуковой  568
Маргариновые  эмульсии  469
Масляный  фонтан  13G,  561
 — 	—  зависимость  высоты  от  силы  звука  136,  146
Массаж  тканей  558
 Мембрана  поршневая  86
 	звуковое  поле  223,  284
 «Мерцание»  357
 Металловедение,  применение  ультразвука  511
Металло-органические  соединения  527
Метод  визуализации  дефекта  акустический  458
 — 	вторичной  интерференции  193
 — 	измерения  скорости  распространения  волн  в  твер¬
дых  непрозрачных  телах  368

718
 Предметный  указатель
 Метод  многократных  отражений  452
 — 	просвечивания  ультразвуком  433
 — 	рельефа  207
 — 	фазового  контраста  198
 — 	эхолота  420
 — 	эхо-пеленгации  «сонар»  421
 Методы  визуализации  звуковых  изображений  203
Механическая  прочность  127
 	ADP-кристаллов  128
 	 кварца  128
 	 сульфата  лития  93
 Механические  излучатели  27
 — 	методы  приема  и  измерения  ультразвука  131
Микроскоп  ультразвуковой  461
 Микротом  ультразвуковой  476
Микрофон  в  виде  зонда  153,  154
 — 	из  титаната  бария  153
 — 	конденсаторный  147
 — 	кристаллический  152
 — 	магнитострикционный  154
 — 	пьезоэлектрический  152
 — 	электрокинетический  148
 Многократная  диффракция  света  на  ультразвуковых
волнах  173-175,  203,  353
Модули  пьезоэлектрические  65
Модуль  сдвига  341,  343
 — 	упругости  45,  343
 	 влияние  намагниченности  61
 	динамический  метод  измерения  346
 		г-  кварца  66
 	магнитострикционных  материалов  46
 	статический  метод  измерения  346
 — 	температурная  зависимость  у  кварца  89
	  	 турмалина  69
 — 	Юнга  343
Модулятор  света  416
 Модуляция  света  с  помощью  ультразвука  406
Мозаичные  электроды  передающих  телевизионных  тру¬
бок  476
 Молекулярная  поляризация  249,  251
 — 	рефракция  246,  249
 — 	теория  поглощения  звука  в  жидкостях  300
Молекулярные  магниты  514
Молекулярный  вес  255
 — 	объем  244
 Молоко,  облучение  ультразвуком  469,  566
Молярная  концентрация  газа  309
 — 	сжимаемость  25*3
 — 	скорость  звука  252—255
Монель  46
 Монохорд  27
 Морское  дно,  исследование  424
Морской  прибой  529
 Мощность  магнитострикционных  излучателей  58
 — 	пьезоэлектрических  излучателей  113
 — 	ультразвукового  излучателя  58,  116
Мощный  ультразвуковой  свисток  28
Мультиротация  484
 Мутации  550,  553
 Мышечная  ткань  542—544,  549,  570
 — 	разрывы  549
 Наблюдение  ультразвуковых  волн  131—134,  160—168,
192,  193,  198
 	— 	при  стробоскопическом  освещении  162,  194,
 408
 — 	звуковых  волн  с  помощью  конденсированных  паров
спирта  134
 Нагревание  тканей  тела  человека  и  животных  542
 Накипь  в  паровых  котлах  472
Намагничивание,  влияние  ультразвука  515,  516
Направленность  24,  132
 — 	подводных  излучателей  419
 — 	прибора  для  слепых  427
Насадки  для  медицинских  целей  546
Насекомые,  облучение  549
Невралгия  559
 Невриты  559
 Незатухающие  звуковые  колебания  35
Непер  26
 Нервная  проводимость  возбуждения,  метод  блокирова¬
ния  563
 — 	система,  действие  ультразвука  563
Нервы,  возбуждение  563
 Ночные  бабочки  575
 Обезгаживание  501
 — 	количественные  измерения  503
 — 	расплавов  503
 Обезжиривание  металлических  деталей  477
Области  Вейсса  43
Область  неустойчивости  30
Облучение  вин  525
 — 	глубоких  участков  тканей  человека  573
 — 	небольших  животных  548
 — 	организмов  малых  размеров  548
 — 	потоков  жидкости  112
 — 	твердых  металлов  514
Обнаружение  китов  424
 — 	препятствий  под  водой  421
Обогащение  руд  мокрым  методом  472
Образование  пузырьков  газа  в  жидкостях  133,  501
 — 	смешанных  кристаллов  в  сплавах  514
 — 	туманов  под  действием  ультразвука  485
 — 	—  использование  для  визуального  наблюдения  зву¬
ковых  волн  134
 Объемная  вязкость  305
 — 	магнитострикция  43,  50
Объемный  коэффициент  вязкости  305
Ожижение  гелей  484
 Ожоги,  вызываемые  действием  ультразвука  541,  542,
549,  564
 Окисляющие  действия  ультразвука  520
Оксидная  масса  для  катодов,  перемешивание  476
Определение  наполнения  замкнутых  стальных  резер¬
вуаров  425
Оптикотеневой  метод  207
 Оптические  методы  наблюдения  ультразвуковых  волн
160
 Опухоли,  диагностика  568
 — 	раковые  561
 Ориентация  кварцевых  пластинок  64,  78,  88
 — 	—  —  для  получения  волн  Релея  77
	 	—  —  —  сдвиговых  волн  77
 — 	пластинок  из  сегнетовой  соли  94
Ориентирующее  действие  ультразвуковых  волн  497
Осаждение  металлов  электролитическое  534
Оседание  частиц  под  действием  ультразвука  135,
 488
 Оси  полярные  62
 Острота  резонансной  кривой  60,  82
Осцилляторные  схемы  Пирса  102
Осцилляция  волновой  решетки  173
Отражение  аномальное  378
 — 	звуковых  волн  20,  162—165,  192
  — 	продольных  344,  430
 — 	на  границе  раздела  газ—твердое  тело  331
  — 	—  двух  жидкостей  206

Предметный  указатель
 719
 Отражение  света  под  углом  Брэгга  169,  187,  189—190
Отражения  побочные  391,  422,  449
Охлаждение  143
 Очистка  металлических  деталей  477
Ошибки  при  измерении  скорости  звука  222
 Парахор  251,  254,  255
 Парфюмерия,  применение  ультразвука  525
Пассивность  металлов  химическая  536
Паяльник  ультразвуковой  516,  517
Пептизирующее  действие  ультразвука  485
Перегонка  фракционирования  497
Переломы  позвоночника  560
Переменное  звуковое  давление  17
Пересекающаяся  решетка  202
Пермендюр  45
Пиво,  облучение  525
Плазма  крови,  свертывание  565
Пламя,  влияние  ультразвука  527
 — 	звукочувствительное  146
Пластины,  прохождение  звука  21,  374
Плексиглас,  изготовление  ультразвуковых  линз  206
Плексит  558
 Плоский  аэродинамический  излучатель  34
Плотность  энергии  звуковой  волны  15,  119
Поверхности  модуля  упругости  кварца  87
Поверхностное  натяжение  251
Поверхность  разрыва  529
Повреждения  необратимые  563
Поглощение  звука  в  воздухе  337
	  	 газах  328
 	— 	— 	влияние  влажности  337
 	— 	—  магнитного  поля  339
 — 	— 	— 	— 	—  посторонних  газов  336
 — 	— 	— 	— 	зависимость  от  давления  329
 — 	— 	— 	— 	измерение  159,  330
 	— 	— 	результаты  измерений  333
 	— 	теория  333
 — 	—  в  жидкостях  273
 	— 	зависимость  от  давления 	291
 	 классическая  теория  273
 	— 	методы  измерения  274
 	— 	— 	молекулярная  теория  300
 — 	— 	— 	— 	результаты  измерений  288
 — 	— 	— 	— 	температурная  зависимость 	289,  292,  303
 — 	— 	частотная  зависимость  273
 	 в  кислороде  336
 Поглощение  звука  в  твердых  телах  397
 — 	—  —  —  —  влияние  магнитного  поля  400
 	— 	частотная  зависимость  398
 — 	—  дымами  338
 — 	инфракрасных  лучей  и  поглощение  звука  302,  339
 — 	ультразвука  в  тканях  животных  401,  543
 	 человеческого  тела  543
 Подводный  ультразвуковой  излучатель  419,  421
Показатель  преломления  звука  в  жидкости  206
Покрытие  кристаллов  лаком  81
Полимеризация,  ускорение  процесса  525,  526
Полное  отражение  378
 — 	—  продольных  волн  344
 — 	—  смещение  пучка  378
 Полосы  темные  в  диффракционных  спектрах  178
Полуволновой  составной  вибратор  110,  125
Поляризация  света  при  диффракции  на  звуковых  вол¬
нах  174
 Помутнение  водопроводной  воды  528
Поперечное  сечение  поглощения  294
Поперечные  волны,  диффракция  света  347,  353,  354
 — 	колебания  14,  341
 Поперечные  колебания,  скорость  распространения  342,
343
 Поправка  Релея  для  скорости  звука  в  стержнях  383
Постоянные  гибкости  синтетических  кристаллов  72
Потенциал  электролитического  осаждения  газов  531
Потери  за  счет  вихревых  токов  47,  50,  53
Потоки  воздуха  141
 	 устранение  142
 Потускнение  металлов  518
Почва,  анализ  472
 Преломление  звуковой  волны  20,  165,  192,  450
Преобразование  звуковой  энергии  в  тепло,  связь
с  дисперсией  скорости  звука  328
Прибор  для  определения  содержания  водорода  в  воз¬
духе  314
 	 проверки  пластин  436
 	слепых  426
 Приборы  для  испытаний  материалов  436—442,
 444—447,  458
Приемники  звука  магнитострикционные  154
 	 пьезоэлектрические  149
 	 термические  143
 — 	—  термоэлектрические  144,  145
	  	 электрические  147
 — 	—  электрокинетические  147,  148
 Прием  телевидения,  использование  ультразвука
416—419
 Пробы  пород  из  буровых  скважин,  определение  ско¬
рости  звука  381
Проводимость  электрическая  148,  537
 — 	электролитов,  зависимость  от  давления  147,  537
Продолжительность  жизни  кванта  энергии  321
Продольные  колебания  14,  341
 — 	—  скорость  распространения  343
Промышленные  материалы,  испытания  432
Пропускание,  коэффициент  20
 — 	упругих  волн  через  пластину  22
Прорастание  семян  553,  554
Просвечивание  материалов  ультразвуком  433
Простейшие  организмы,  действие  ультразвука  549
Пространственная  решетка,  образованная  звуковыми
 волнами  202
Протеины,  облучение  524
 Противопоказания  к  лечебному  применению  ультра¬
звука  564
Протоплазма  552
 Прохождение  звука  через  границу  раздела  двух
сред  20
 Процесс  аллотропических  изменений  516
 — 	диффузии  через  мембраны  538,  559
 — 	затвердевания  цементного  раствора  443
Прочность  кристалла  на  разрыв  127,  128
 — 	максимальная  кристаллов  128
 — 	сцепления  красок  и  лаков  с  металлами  518
Псевдокавитация  505
 Пузырьки  газа  133,  501
 	колебания  133,  501
 Пылевые  фигуры  131,  132
Пьезокристалл  62
 — 	колебания  75
 Пьезоэлектрическая  константа  действующая  различ¬
ных  кристаллов  117
Пьезоэлектрический  эффект  62
 — 	—  обратный  66
 — 	—  поперечный  64,  66
 — 	—  продольный  64,  66
 — 	—  расчет  65,  67
 — 	—  температурная  зависимость  69
 — 	—  теория  63

720
 Предметный  указатель
 Радиальные  колебания  385,  388
 — 	—  стенок  труб  393
Радиолокаторы  обзора  местности  432
Радиометр  138
 Радиус  молекулы  245,  246
 Разделение  смеси  на  компоненты  при  помощи  ультра¬
звука  264,  297,  497
Размельчение  целлюлозы  при  помощи  ультразвука
472 	■ 	,
 Разрушающее  действие  кавитации  518
Раковые  опухоли  561
раскисляющее  действие  ультразвука  525
Распад  молекул  высокополимеров  479
Расплавы  металлов,  облучение  511
Распределение  давлений  в  колеблющейся  кварцевой
пластинке  84,  85
	  	 стоячей  звуковой  волне  24,  172
 — 	интенсивности  света  в  диффракционных  спектрах
 177, 	185
 — 	разрядов  в  колеблющихся  кварцевых  пластинах
84
 Распространение  звука  в  трубах  393
 	вдоль  стержней  382
 Распыление  жидкого  горючего  187
 — 	жидкостей  486
Рассеяние  света  частицами  498
 — 	ультразвука  в  твердых  телах  399
Расслоение  листов  при  прокате,  обнаружение  437
Растворение,  ускорение  при  облучении  ультразвуком
 527
 Растворы  пересыщенные  527
 — 	сжимаемость  214,  267
Растительные  клетки  549,  552
Расшатывание  структуры  514,  516
 Расширение  светового  луча  при  прохождении  сквозь
звуковую  волну  191
Расщепление  молекул  высокополимеров  478
Реверберационный  метод  279,  331
Ревматические  заболевания  560
Резанье  с  помощью  ультразвука  477
Резонансная  кривая  колеблющейся  кварцевой  пластины
'  81,  104
 	магнитострикционных  вибраторов  59
 — 	—  стержней  из  никеля  61
 — 	—  —  —  сплава  цекас  61
 — 	—  острота  60
 Резонансный  метод  испытания  материалов  453
 Резан  аторные  схемы  101
 Релаксационные  колебания  29
 Релаксация  вязкости  302
 Рефлектоскоп  ультразвуковой  444,  446,  447
 Решетка  диффракционная  169,  172,  202,  203
 Саранча  5?5
Саркома  561
Сателлиты  224,  315
 — 	расчет  224
 Сварные  швы,  контроль  438,  451
 Сверла  ультразвуковые  477
 Световая  телефония  413
 Свет  поляризованный  174,  348,  364,  385,  403
 	при  диффракции  на  колеблющихся  твердых
 телах  348,  364,  385
Свисток  Гальтона  27
 — 	ультразвуковой  27,  34
 	 применение  для  эмульгирования  468
 Связь  излучателя  с  испытуемым  изделием  449
 — 	на  расстоянии  акустическая  419
 Сдвиговая  вязкость  305
 	измерение  306
 Сдвиговые  волны  343,  371,  399
 — 	колебания  в  кварце  77
Сегнетова  соль  70
 — 	—  вибратор  94
 	 ориентация  пластинки  94
 — 	—  пьезоэлектрические  константы  71
 	упругие  константы  71
 Сегнетоэлектрики  70
Сегнетоэлектрические  материалы  71
 Семейство  линий,  возникающее  при  изломе  стекла,
 345
 Семена,  облучение  ультразвуком  553
Сжатие  кварца  64,  66
Сжимаемость  взвешенных  частиц  270
 — 	галогенных  соединений  242
 — 	жидкостей  213
 — 	жирных  кислот  242
 — 	и  дипольный  момент  24-3
 	изосоединения  252
 	 концентрация  214
 	межмолекулярные  расстояния  245
 — 	изомеров  242,  252
 — 	масел  240
 — 	молярная  ,253
 — 	одноатомных  спиртов  240
 — 	олефинов  241
 — 	органических  жидкостей  234
 — 	предельных  углеводородов  240
 — 	сжиженных  газов  257
 — 	температурная  зависимость  213,  257
 — 	тяжелой  воды  257
 — 	электролитов  214
Сила  звука  15
 	излучаемая  кристаллом  115,  118
 — 	—  измерение  136.
 — 	разрыва  молекулярной  связи  480
«Силуэт»  звуковой  волны  188
Сирены  ультразвуковые  36
Скважность  572
 Склейка  кварцевых  пластин  91
Скорость  групповая  217
 — 	диффузии  516
 — 	звука  13
 — 	—  в  воздухе  309,  317,  318
 — 	—  —  высокомолекулярных  полимерах  269
	 	—  газах  308
 		зависимость  от  давления  318
 	температуры  309,  318
 	 результаты  измерений  317
 		 в  диссоциированных  газах  327
 		 —  жидкостях  213,  234—242
 	влияние  магнитного  поля  259
 	электрического  поля  259
 	дисперсия  271
 — 	—  —  —  зависимость  от  давления  258,  259
	 	—  —  —  —  плотности  243
 			температуры  232,  265
 	ошибки  при  измерениях  222,  233
 	в  жирных  кислотах  242
 	 изомерах  242,  252
 	 каучуке  373,  378,  395  ’
 	маслах  240
 — 	—  —  металлических  сплавах  394
	  	 морской  воде  422
 — 	—  —  одноатомных  спиртах  240
	  	 олефинах  241
 — 	—  —  органических  жидкостях  234—240

Предметный  указатель
 721
 Скорость  звука  в  парах  318
 	 предельных  углеводородах  240
 	 расплавах  260
 — 	—  —  растворах  260,  267
 	сжиженных  газах 	257, 	258
 — 		 смеси  газов  310
 	— 	смесях  жидкостей 	260
 — 	—  —  стержнях,  поправка  Релея  383
	  	 суспензиях  269
 	твердых  телах  341
 	 дисперсия  345
 	зависимость  от  намагничивания  396
 — 	—  —  тканях  человека  570
	  	 дисперсия  317
 — 	—  и  ассоциация  молекул  243
 — 	—  —  дипольный  момент 	243, 	249
 	молекулярный  вес 	243, 	255
 	—  обьем  244
 — 	—  —  поверхностное  натяжение  251
 — 	—  —  точка  кипения  255
 — 	—  измерение  135,  216,  310
 — 	потоков,  измерение  428
 Смешивание  сплавов  нескольких  металлов  513
 Смягчение  воды  528
 Собственная  частота  диафрагмы  33
 — 	—  излучателя  из  кристаллов  ADP  95
 		сегнетовой  соли 	93—95
 	— 	— 	титаната 	бария 	92
 — 	— 	— 	— 	сульфата 	лития 	96
 	излучателя  крутильных  колебаний  78,  98
 — 	—  —  Ланжевена  91
	  	 кварцевой  пластинки  75
 	 кольцеобразного  вибратора  49,  97
 	магнитострикционного  вибратора  48
 — 	—  никелевого  стержня  45
 	пластинки  турмалина  92
 	стеклянного  цилиндра  388
 Собственные  колебания  стеклянного  цилиндра  385—
389
 Согласование  кристаллических  вибраторов  с  гене¬
ратором  124
 Содержание 	водяных 	паров 	в 	воздухе,  влияние  на
 поглощение  звука  337
	 			—  —  —  скорость  звука  326
 —  углекислоты  в  выдыхаемом  человеком  воздухе,
определение  567
 Созревание  вин  и  ликеров  524
Сонометр  437
 Сопротивление  излучения  колеблющегося  кристалла
123,  125
 Составной  вибратор  магнитострикционный  58
 — 	излучатель  Ланжевена  91
Составные  излучатели  125
Соударения  322,  323,  326
 Спекание  металлических  порошков  514
Спектры,  распределение  интенсивности  177,  185
Сплавы,  изготовление  513
Спондилоз  деформирующий  560
Стабилизаторы  эмульсий  465
Стабильность  колебаний  кварца  89
Старение  вин  525
 — 	ликеров  524
 — 	металлов  516
 Степень  дисперсности  эмульсий  464,  466
Стерилизация  557
Стетоскоп  143
 Стирка  при  помощи  ультразвука  477
Стробоскоп  406
 Структура  кристалла  кварца  63
 Структурная  вязкость  479
 — 	релаксация  301,  303
Структурный  анализ  519
Струна,  колебания  27
Сульфат  лития  72
 — 	—  вибратор  96
 	пьезоэлектрические  константы  72
 	упругие  константы  72
 Сушка  при  помощи  ультразвука  487
 Сферическая  волна  15
 Сферический  реверберационный  сосуд  279
 Тартрат  калия  71
 — 	—  пьезоэлектрические  константы  72
 	упругие  константы  72
 Текучесть  303
 Телевидение,  использование  ультразвука  для  приема
416—419
 Температурный  коэффициент  кристалла  кварца  89
 — 	—  скорости  звука  232
 — 	—  —  —  в  смесях  жидкостей  265
Теневой  метод  160—168
 	измерение  поглощения  звука  283
 Теория  дисперсии  звука  320
 — 	продольных  колебаний  труб  и  стержней  383
Тепло,  выделение  при  облучении  539
Теплоемкость  колебательных  степеней  свободы  321
Теплопроводность  273,  329
 Терапевтическое  действие  ультразвука  558
Термическая  диссоциация  327
Термические  действия  ультразвука  143,  539
 	применение  для  измерительных  целей  143
 Термометр  акустический  316
 — 	сопротивления  145
Термомикрофон  143
Термоэлемент  145
Тиксотропия  484
 Типы  волн  в  твердых  телах  342
 — 	колебаний  кварцевого  стержня  87
 — 	—  кварцевой  пластинки  87
 	в  стеклянных  цилиндрах  385—390
 Титанат  бария  72
 	 вибратор  92
 — 	—  пьезоэлектрические  константы  73
 	структура  кристалла  73
 	упругие  константы  73
 Ткани  тела  человека,  глубокий  массаж  558
Толщина  ткани  тела  человека,  при  которой  сила  звука
уменьшается  вдвое  543
Точка  воспламенения  минеральных  масел  528
 — 	кипения,  понижение  527
Трансформация  импедансов  акустическая  125
Трение  внутреннее  273,  327
 — 	твердых  тел  397
Трехточечная  схема  98,  100
Тройные  соударения  338
 Тубус  с  водой  для  локального  облучения  546
Тугоухость,  лечение  562
Турмалин  69
 — 	пьезоэлектрические  константы  70
 — 	упругие  константы  70
Турмалиновая  пластинка  92
 — 	—  собственная  частота  92
 Углекислый  газ  323,  336,  567
Угловая  головка  к  рефлектоскопу  450
Удары  кварца  о  подложку  104

722
 Предметный  указатель
 Удельная  теплоемкость  газов  320
 — 	—  жидкостей  213
Узловой  эффект  144
Уксус,  брожение  525
 Ультразвук  в  архитектурной  акустике  576
 — 	—  микроскопии  546
 Ультразвуковая  головка  для  испытаний  материалов
438,  439,  450—452
 — 	—  —  медицинских  целей  110,  545,  546
 — 	частота,  наивысшая  85
 — 	ячейка  для  приема  телевидения  416
 — 	—  управление  световым  потоком  414
Ультразвуковой  конденсор  для  микроскопических  ис¬
следований  547,  548
 — 	манометр  568
 — 	метод  визуализации  дефекта  458
 — 	микроскоп  461
 — 	микротом  476
 — 	прибор  для  слепых  426
 — 	рефлектоскоп  444
 — 	стробоскоп  406
 — 	флуорометр  411
 — 	ламповый  генератор  54,  55,  98—100
 	— 	данные  катушек  101
 	для  возбуждения  магнитострикционных  стер¬
жней  54
 	пьезоэлектрических  кристаллов  98
 — 	—  —  питающее  устройство  101
Ультразвуковые  волны  в  природе  573
 — 	линии  задержки  429
 — 	приборы  для  испытания  материалов  436
 — 	сирены  36
 — 	центрифуги  484,  558
Ультразвукография  209
Ультрасоноскоп  567
 Ультрафиолетовый  свет  и  поглощение  звука  340
Уменьшение  зерен  в  расплавах  512
 — 	отражений  ИЗ
 Управление  световым  потоком  с  помощью  ультра¬
звуковой  ячейки  414
Упругие  константы  барита  72,  359
 — 	—  горных  пород  377,  380,  391
 — 	—  дигидрофосфата  аммония  72
 — 	—  дигидрофосфата  калия  72,  361
 — 	—  кварца  66,  359
 — 	—  кристаллов  гексагональной  системы  355,  380
—ь  —  —  тригональной  системы  380
 — 	—  монокристаллов  металлов  372,  373
 — 	—  оптического  стекла  349
	 	поликристаллов  381
 	правильных  кристаллов  354,  356,  380
 — 	—  пьезокристаллов  359—362,  373,  381
 — 	—  стекла  350
 — 	—  температурная  зависимость  361,  372
 — 	постоянные  Ламе  343
 Уровень  жидкости  в  сосудах,  измерение  426
 — 	силы  звука  15
Ускорение  частиц  среды  14,  16
 Установка  с  волновой  щелью  для  Приема  телевидения
 417
 Ушные  болезни  562
 — 	шумы  562
 Фазовая  поверхность  волн  357
 — 	—  шестого  порядка  357
 — 	решетка  179,  186,  189
 — 	скорость  217
 Фактор  соударений  246,  247
Фанера,  проверка  склейки  слоев  437
 Фармацевтические  цели,  применение  ультразвука
 Фасоль,  облучение  ультразвуком  552
Ферриты  48
Ферроэлектрики  70
 Физико-химические  действия  ультразвука  519
Фитопатология  550
 Флотационное  обогащение  руд,  применение  ультра¬
звука  469
Флуорометр  411
 Фокусировка  звука  33,  48,  120,  121
Формула  Лапласа  для  скорости  звука  309
 — 	Ньютона  для  скорости  звука  309
 — 	Рао  254
 Фосфоресцирующие  вещества  208
Фотографические  эмульсии,  действие  ультразвука
474—476,  530
Фотопластинка,  воздействие  ультразвука  209,  530
Фотоупругие  постоянные  402—405
Фотоэлементы  530
 Характеристика  направленности  132
 — 	скорости  звука  концентрационная  261
Химические  реакции,  ускорение  520
Химическое  действие  ультразвука  519
Хирургия,  применение  ультразвука  560
Хладниевы  фигуры  86
 Хлопья,  образование  493
 Цекас  46,  61
 Целлюлоза,  нарушение  структуры  волокон  476
 — 	размельчение  при  помощи  ультразвука  472
Цементный  раствор,  исследование  затвердевания  443
Центрифуги  ультразвуковые  558
 Цилиндры  двигателей  внутреннего  сгорания,  про¬
верка  438
Цинковая  обманка  70
	  	 вибратор  92
 — 	—  пьезоэлектрические  постоянные  70
 — 	—  упругие  постоянные  70
 Частота  антирезонанса  80
 — 	параллельного  резонанса  80
 — 	последовательного  резонанса  80
 — 	релаксации  301
 — 	следования  импульсов  572
Частотная  модуляция  435,  437
 Шелк  искусственный  476
Шоколад,  перетирка  и  размол  525
 Эквивалентная  схема  магнитострикционного  вибра¬
тора  52
 — 	—  пьезокварца  79
 Экстракция  при  помощи  ультразвука  476,  557,  566
 — 	хмеля  при  пивоварении  476
Электрокинетический  микрофон  148
 — 	эффект  148,  538
 Электронномикроскопические  исследования,  примене¬
ние  ультразвука  476,  487
Электрострикция  41
 Электрохимическое  действие  ультразвука  531
Эмаль,  снятие  с  сосудов  472
Эмульгирование  462
 — 	зависимость  от  длительности  облучения  463,  464
 	— 	частоты  464
 — 	ртути  в  жидкостях  464,  465
Эмульсия  462
 — 	масло—вода  468

Предметный  указатель
 723
 Эмульсия  ртути  в  воде  467
v-  степень  дисперсности  464,  466
 — 	фотографическая  474
Эмфизема  560
Энергия  внешняя  320
 — 	внутренняя  320
 — 	вращательных  степеней  свободы  324
 — 	колеблющейся  газовой  молекулы  320
 — 	распределение  320
Энзимы  молока  566
Эритроциты  551
Этилендиаминтартрат  71
 — 	пьезоэлектрические  константы  72
 — 	упругие  константы  72
 Эхолот  423—426
 Эффект  Дебая,  электролитический  536
 — 	Допплера  171,  173,  180,  189,  423
 — 	колебаний  144
 — 	конвекционного  потока  144
 — 	магнитострикции  42
 — 	—  обратимость  43
	  	 сплавов  46
 — 	—  теория  43
 Юстировка  звукофокусирующей  системы  204,  225,  313
Ячейка  Керра  408

ОГЛАВЛЕНИЕ
 Отредакторов  		5
 П  р  е  д  и  с  л  о  в  и  е  а  в  т  о  р  а  к  ш  е  с  т  о  м  у  изданию 		7
 Введение  		9
 ЧАСТЬ  ПЕРВАЯ
 ИЗЛУЧЕНИЕ,  ПРИЕМ  И  ИЗМЕРЕНИЕ  УЛЬТРАЗВУКА
 Глава  I. 	Звуковое  поле 		13
 §  1. 	Величины,  характеризующие  звуковое  поле 		13
 §  2. 	Отражение  и  преломление  звука,  прохождение  звука  через  границу  раз¬
дела  двух  сред 			20
 §  3. 	Интерференция;  стоячие  звуковые  волны 		23
 §  4. 	Поглощение  звука 		25
 Глава  II.  Излучение  ультразвука 		27
 §  1. 	Механические  излучатели 		27
 1. 	Свисток  Гальтона 		27
 2. 	Газоструйный  излучатель 		28
 3. 	Жидкостный  свисток  		34
 4. 	Ультразвуковые  сирены 		36
 5. 	Ультразвуковой  излучатель  Гольцмана 		37
 §  2. 	Термические  излучатели 		38
 §  3. 	Электродинамические  и  электростатические  излучатели 		39
 §  4. 	Магнитострикционные  излучатели 		42
 1. 	Эффект  магнитострикции 		42
 2. 	Магнитострикционный  вибратор 		44
 3. 	Конструкции  магнитострикционных  излучателей 		54
 4. 	Мощность  и  коэффициент  полезного  действия  магнитострикционного
 излучателя 		58
 §  5. 	Пьезоэлектрические  излучатели 		62
 1. 	Пьезоэлектрический  эффект 		62
 2. 	Колебания  пьезокристалла 		75-
 3. 	Генератор  высокой  частоты 	' 		98
 4. 	Крепление  кварцев 		103
 5. 	Мощность  и  коэффициент  полезного  действия  пьезоэлектрических  излу¬
 чателей  		113
 Глава  III.  Прием  и  измерение  ультразвука  		131
 §  1. 	Механические  методы  приема  и  измерения  ультразвука  		31
 §  2. 	Термические  приемники  звука 		143
 §  3. 	Электрические  приемники  звука.  Ультразвуковой  интерферометр 		147
 1. 	Ультразвуковой  интерферометр 		154
 §  4. 	Оптические  методы 		160
 1. 	Теневой  метод 		160
 2. 	Диффракция  света  на  ультразвуковых  волнах  		168
 3. 	Метод  вторичной  интерференции 		193
 4. 	Диффракция  света  на  нескольких  пересекающихся  ультразвуковых
 волнах 		202
 5. 	Методы  визуализации  звуковых  изображений 		203

Оглавление
 725
 ЧАСТЬ  ВТОРАЯ
 ПРИМЕНЕНИЕ  УЛЬТРАЗВУКА
Глава\1У.  Измерение^скорости  и  поглощения  звука  в  жидкостях  и  газах 		213
 §  1.  Скорость  звука  в  жидкостях 			213
 1. 	Значение  измерений  скорости  звука  в  жидкостях 	. 	213
 2. 	Устройства  для  измерения  скорости  ультразвука  в  жидкостях  .... 	216
 3. 	Связь  между  скоростью  звука  и  химической  структурой 	вещества  .  .  . 	234
 4. 	Скорость  звука  в  сжиженных  газах  и  в  жидкостях  при  высоких  дав¬
 лениях  		257
 5. 	Скорость  звука  в  расплавах  .  .  .  			260
 6. 	Измерения  скорости  звука  в  смесях  и  растворах 		260
 7. 	Дисперсия  звука  в  жидкостях.  Гиперзвуковые  волны 		271
 §  2.|  Поглощение  звука  в  жидкостях  		273
 1. 	Основные  сведения  о  поглощении  звука  в  жидкостях 		273
 2. 	Методы  измерения  поглощения  звука  в  жидкостях 		274
 3. 	Результаты  измерений  поглощения  звука  в  чистых  жидкостях 		288
 4. 	Результаты  измерений  поглощения  звука  в  растворах  и  смесях  жидко¬
 стей  		293
 5. 	Теория  молекулярного  поглощения  звука  в  жидкостях 		300
 6. 	Влияние  объемной  вязкости  на  поглощение  звука  .  .  			305
 7. 	Измерение  сдвиговой  вязкости  и  сдвиговой  упругости  жидкостей  при
 помощи  ультразвука 		306
 §  3. 	Скорость  звука  в  газах 		308
 1. 	Значение  измерений  скорости  звука  в  газах 		308
 2. 	Устройства  для  измерения  скорости  звука  в  газах  при  помощи  ультра¬
 звука  		310
 3. 	Результаты  измерений  скорости  звука  в  газах.  Дисперсия  скорости
 звука 		317
 § 	4. 	Поглощение  звука  в  газах 		328
 1. 	Основные  сведения  о  поглощении  звука  в  газах 		328
 2. 	Устройства  для  измерения  поглощения  звука  в  газах  при  помощи
 ультразвука 		330
 3. 	Результаты  измерения  поглощения  звука  в  газах;  молекулярное  погло¬
 щение  звука 		333
 Fлава  V.  Исследование  звуковых  колебаний  в  твердых  телах.  Определение  упругих
 и 	фотоупругих  постоянных  при  помощи  ультразвука 		341
 § 	1. 	Измерение  скорости  звука  и  определение  упругих 	постоянных  твердых  тел  341
 1. 	Бесконечно  протяженная  среда 		343
 2. 	Исследования  распространения  ультразвука  в  пластинах 		374
 3. 	Распространение  звука  вдоль  стержней 	и  труб 		382
 §  2. 	Поглощение  звука  в  твердых  телах 		397
 §  3. 	Определение  фотоупругих  постоянных  при  помощи 	ультразвука 		402
 Глава  VI.  Различные  применения  ультразвука 		406
 §  1. 	Ультразвуковой  стробоскоп.  Ультразвуковой  флуорометр 		406
 §  2. 	Применение  ультразвука  в  световой  телефонии  и  в 	телевидении 		413
 §  3. 	Ультразвук  как  средство  связи 		419
 1. 	Связь  под  водой.  Метод  эхолота 		420
 2. 	Ультразвуковой  прибор  для  слепых 		426
 3. 	Измерение  скоростей  потоков  при  помощи  ультразвука 		428 	-
 4. 	Ультразвуковые  линии  задержки 		429
 *§  4.  Испытание  материалов  при  помощи  ультразвука 		432
 1. 	Метод  просвечивания 		433
 2. 	Метод  отраженных  импульсов 		444
 3. 	Резонансный  метод 		453
 4. 	Метод  визуализации  дефекта 		458
 §  5. 	Диспергирующее  и  коллоидно-химическое  действия 	ультразвука 		462
 1. 	Образование  эмульсий  .  			462
 2. 	Диспергирование  твердых  тел  в  жидкостях.  Очистка  при  помощи
 ультразвука 		469
 3. 	Расщепление  молекул  высокополимеров 	под  действием  ультразвука  .  . 	478
 4. 	Тиксотропное  ожижение  под  действием 	ультразвука 		484
 5. 	Пептизирующее  действие  ультразвука 		485
 6. 	Образование  туманов  под  действием  ультразвука 		*85

726
 Оглавление
 §  6.  Коагулирующее  и  ориентирующее  действия  ультразвука.  Акустическое
 двойное  лучепреломление 		488
 1. 	Коагуляция  аэрозолей 		488
 2. 	Коагуляция  гидрозолей 		 •  . 	495
 3. 	Ориентирующее  действие  ультразвуковых  волн.  Акустическое  двойное
 лучепреломление 		497
 §  7.  Обезгаживание  жидкостей  и  расплавов  при  помощи  ультразвука.  Ультра¬
звуковая  кавитация 		501
 §  8.  Применение  ультразвука  в  металловедении 		511
 1. 	Облучение  расплавов  		511
 2. 	Облучение  твердых  металлов 		514
 §  9.  Химические  и  физико-химические  действия 	ультразвука 		519
 §  10.  Действие  ультразвука  на  электрохимические 	процессы 		531
 §  11.  Термические  действия  ультразвука 		539
 §  12.  Биологическое  и  лечебное  действия  ультразвука 		545
 1. 	Излучатели  ультразвука,  применяемые  для  медицинских  и  биологиче¬
 ских  целей 		545
 2. 	Действие  ультразвука  на  организмы  малых  и  средних 	размеров 	.... 	548
 3. 	Действие  ультразвука  на  микроорганизмы  и  отдельные 	животные  и 	рас¬
 тительные  клетки 		549
 4. 	Действие  ультразвука  на  бактерии  и  вирусы 		554
 5. 	Лечебное  применение  ультразвука 		558
 Дополнение 		573
 1. 	Ультразвуковые  волны  в  природе  		573
 2. 	Ультразвук  в  архитектурной  акустике 		576
 Библиография 		577
 I. 	Работы,  цитированные  в  пятом  издании  книги 		577
 II. 	Работы,  добавленные  в  шестом  издании  книги 		62&
 III. 	Работы,  появившиеся  во  время  подготовки  к  печати 	шестого 	издания  книги 	684
 IV. 	Литература,  добавленная  редакторами  перевода 		698-
 Именной  указатель 		700
 Предметный  указатель 		714

Бергман
 УЛЬТРАЗВУК  И  ЕГО  ПРИМЕНЕНИЕ
В  НАУКЕ  И  ТЕХНИКЕ
 ОПЕЧАТКИ
 Стр.
 Колонка
 Строка
 Напечатано
 Следует  читать
 88
 прав.
 13  св.
 Id
 ы
 101
 лев.
 11  сн.
 С
 С3
 142
 прав.
 13  сн.
 J'//c
 J/C
 257
 головка  табл.  41
 5  и  7  столбцы
 Ю12  см2,/дин
 10-12  см1!дин
 327
 лев.
 14  св.
 48
 4,  8
 334
 лев.
 00
 О
 Я
 Сг
 Cv
 Злк.  12G7

Бергман
 УЛЬТРАЗВУК  И  ЕГО  ПРИМЕНЕНИЕ
В  НАУКЕ  И  ТЕХНИКЕ
 Редактор  Я.  Л.  ТЕЛЕСНИН
Технический  редактор  А.  Д.  Хомяков
 Сдано  в  производство  1  7/VII  1957  г.
Подписано  к  печати  22/Х  1957  г.
Бумага  84Х108i/i6=22,8  бум.  л.
 74,6  печ.  л.
 Уч-изд.  л.  86,9.  Изд.  №  2/3818
Цена  62  р.  85  к.  Зак.  1267
 ИЗДАТЕЛЬСТВО
ИНОСТРАННОЙ  ЛИТЕРАТУРЫ.
Москва,  Ново-Алексеевская,  52.
 16-я  типография  Московского
городского  Совнархоза
Москва,  Трехпрудный  пер.,  д.  9.